Se o cristal for positivo, então a frente da onda comum está à frente da frente da onda extraordinária. Como resultado, uma certa diferença de caminho surge entre eles. Na saída da placa, a diferença de fase é igual a: , onde é a diferença de fase entre as ondas ordinárias e extraordinárias no momento da incidência na placa. Considerar. alguns dos casos mais interessantes configurando=0. 1. Rá a diferença entre as ondas comuns e extraordinárias, criadas pela placa, satisfaz a condição - a placa é um quarto do comprimento de onda. Na saída da placa, a diferença de fase (até) é igual. Seja o vetor E direcionado em um ângulo a para um dos ch. direções paralelas ao eixo óptico da placa 00". Se a amplitude da onda incidente E, então ela pode ser decomposta em dois componentes: ordinária e extraordinária. A amplitude da onda ordinária: extraordinária. Depois de deixar a placa, duas ondas , somando no caso, dá polarização elíptica. A razão dos eixos dependerá do ângulo α Em particular, se α = 45 e a amplitude das ondas ordinárias e extraordinárias for a mesma, então a luz será polarizada circularmente na saída da placa. Usando uma placa de 0,25λ, você também pode realizar a operação inversa: transformar a luz polarizada de forma elíptica ou circular em polarizada linearmente. Se o eixo óptico da placa coincidir com um dos eixos da elipse de polarização, então, no momento em que a luz atinge a placa, a diferença de fase (até um valor múltiplo de 2π) é igual a zero ou π. Neste caso, as ondas ordinárias e extraordinárias se somam para dar luz polarizada linearmente. 2. A espessura da placa é tal que a diferença de caminho e a mudança de fase criada por ela serão respectivamente iguais a e . Nesse caso, a luz que sai da placa permanece linearmente polarizada, mas o plano de polarização gira no sentido anti-horário em um ângulo de 2α, se você olhar em direção ao feixe. 3. para uma placa de um comprimento de onda inteiro, a diferença de caminho A luz emergente neste caso permanece polarizada linearmente, e o plano de oscilação não muda sua direção para qualquer orientação da placa. Análise estados de polarização. Polarizadores e placas de cristal também são usados ​​para analisar o estado de polarização. A luz de qualquer polarização sempre pode ser representada como uma superposição de dois fluxos de luz, um dos quais é polarizado de forma elíptica (em um caso particular, linear ou circularmente), e o outro é natural. A análise do estado de polarização se reduz a revelar a relação entre as intensidades dos componentes polarizados e não polarizados e determinar os semi-eixos da elipse. Na primeira etapa, a análise é realizada usando um único polarizador. À medida que gira, a intensidade muda de um valor máximo I max para um valor mínimo I min . Como, de acordo com a lei de Malus, a luz não passa por um polarizador se o plano de transmissão deste for perpendicular ao vetor luz, então, se I min = 0, podemos concluir que a luz tem uma polarização linear. Em I max = I min (independentemente da posição, o analisador transmite metade do fluxo de luz incidente sobre ele), a luz é natural ou polarizada circularmente, e quando é parcial ou elipticamente polarizado. As posições do analisador correspondentes ao máximo ou mínimo da transmissão diferem em 90° e determinam a posição dos semi-eixos da elipse da componente polarizada do fluxo de luz. A segunda etapa da análise é realizada usando uma placa e um analisador. A placa é posicionada de modo que o componente polarizado do fluxo de luz em sua saída tenha uma polarização linear. Para isso, o eixo óptico da placa é orientado na direção de um dos eixos da elipse do componente polarizado. (Para I max, a orientação do eixo óptico da placa não importa). Como a luz natural não altera o estado de polarização ao passar pela placa, uma mistura de luz linearmente polarizada e natural geralmente deixa a placa. Em seguida, essa luz é analisada, como na primeira etapa, usando um analisador.

6,10 Propagação da luz em meio opticamente não homogêneo. A natureza dos processos de dispersão. Dispersão Rayleigh e Mie, dispersão Raman de luz. A dispersão da luz consiste no fato de que uma onda de luz que passa por uma substância causa oscilações de elétrons em átomos (moléculas). Esses elétrons excitam ondas secundárias que se propagam em todas as direções. Nesse caso, as ondas secundárias acabam sendo coerentes entre si e, portanto, interferem. Cálculo teórico: no caso de um meio homogêneo, as ondas secundárias se cancelam completamente em todas as direções, exceto na direção de propagação da onda primária. Em virtude dessa redistribuição da luz em direções, ou seja, a dispersão da luz em um meio homogêneo, não ocorre. No caso de um meio não homogêneo, as ondas de luz, difratando em pequenas heterogeneidades do meio, dão um padrão de difração na forma de uma distribuição de intensidade bastante uniforme em todas as direções. Esse fenômeno é chamado de espalhamento de luz. O truque desses meios: o conteúdo de pequenas partículas, cujo índice de refração difere do ambiente. Na luz que passa por uma camada espessa de um meio turvo, a parte de comprimento de onda longo do espectro predomina, e o meio aparece avermelhado em comprimento de onda curto e o meio parece azul. Motivo: elétrons fazendo oscilações forçadas em átomos de uma partícula eletricamente isotrópica de tamanho pequeno () são equivalentes a um dipolo oscilante. Este dipolo oscila com a frequência da onda de luz incidente sobre ele e com a intensidade da luz emitida por ele - Sr. Rayleigh. Ou seja, a parte de ondas curtas do espectro é espalhada muito mais intensamente do que a parte de ondas longas. A luz azul, que é cerca de 1,5 vezes a frequência da luz vermelha, se espalha cerca de 5 vezes mais intensamente do que a luz vermelha. Isso explica a cor azul da luz espalhada e a cor avermelhada da luz transmitida. Dispersão Mi. A teoria de Rayleigh descreve corretamente os padrões básicos de dispersão de luz por moléculas e também por pequenas partículas, cujo tamanho é muito menor que o comprimento de onda (e<λ/15). При рассеянии света на более крупных частицах наблюдаются значительные расхождения с рассмотренной теорией. Строгое описание рассеяния света малыми частицами произвольной формы, размеров и диэлектрических свойств представляет сложную математическую задачу. В соответствии с теорией Ми характер рассеяния зависит от приведенного радиуса частицы . Интенсивность рассеяния зависит от флуктуаций величины ε, которые будут особенно большими в разреженных газах. В жидкостях флуктуации заметными вблизи фазовых переходов. Причиной сильного рассеяния света являются флуктуации плотности, которые из-за неограниченного возрастания сжимаемости веществавблизи критической точки становятся большими.Raman espalhamento de luz. - espalhamento inelástico. O espalhamento Raman é causado por uma mudança no momento de dipolo das moléculas do meio sob a ação do campo da onda incidente E. O momento de dipolo induzido das moléculas é determinado pela polarizabilidade das moléculas e pela força da onda .

Observações da propagação de ondas na superfície da água de duas ou mais fontes mostram que as ondas passam uma pela outra sem afetar uma à outra. Da mesma forma, as ondas sonoras não afetam umas às outras. Quando uma orquestra toca, os sons de cada instrumento chegam até nós exatamente como se cada instrumento estivesse tocando separadamente.

Este fato estabelecido experimentalmente é explicado pelo fato de que, dentro dos limites da deformação elástica, a compressão ou estiramento de corpos em uma direção não afeta suas propriedades elásticas quando deformadas em outras direções. Portanto, em cada ponto que ondas de diferentes fontes atingem, o resultado da ação de várias ondas em qualquer momento é igual à soma dos resultados da ação de cada onda separadamente. Esse padrão é chamado de princípio da superposição.

Interferência de ondas.

Para uma compreensão mais profunda do conteúdo do princípio da superposição, vamos fazer o seguinte experimento.

No banho de ondas, usando um vibrador com duas hastes, criaremos duas fontes pontuais de ondas com a mesma frequência

flutuações. Observações mostram que neste caso um padrão especial de propagação de ondas surge na piscina de ondas. As bandas se destacam na superfície da água, onde não há vibrações (Fig. 226).

Um fenômeno semelhante pode ser encontrado em experimentos com ondas sonoras. Vamos instalar dois alto-falantes dinâmicos e conectá-los à saída de um gerador de som. Movendo-se a curtas distâncias em uma sala de aula, você pode ouvir de ouvido que em alguns pontos do espaço o som é alto, enquanto em outros é baixo. As ondas sonoras de duas fontes amplificam-se em alguns pontos do espaço e enfraquecem-se em outros (Fig. 227).

O fenômeno de aumento ou diminuição da amplitude da onda resultante quando duas ou mais ondas com os mesmos períodos de oscilação são adicionados é chamado de interferência de onda.

O fenômeno da interferência de ondas não contradiz o princípio da superposição. Em pontos com amplitude zero de oscilações, duas ondas de encontro não se "extinguem", ambas se propagam ainda mais sem alterações.

Condições mínimas e máximas de interferência.

A amplitude de oscilação é zero em

aqueles pontos no espaço em que as ondas com a mesma amplitude e frequência vêm com um deslocamento de fase de oscilações por ou pela metade do período de oscilações. Com a mesma lei de oscilação de duas fontes de ondas, a diferença será metade do período de oscilação, desde que a diferença de distâncias das fontes de ondas até este ponto seja igual a metade do comprimento de onda:

ou um número ímpar de meias-ondas:

A diferença é chamada de diferença de caminho das ondas interferentes, e a condição

é chamada de condição mínima de interferência.

Máximos de interferência são observados em pontos no espaço em que as ondas chegam com a mesma fase de oscilação. Com a mesma lei de oscilações de duas fontes, para cumprir esta condição, a diferença de caminho deve ser igual a um número inteiro de ondas:

Coerência.

A interferência de ondas só é possível se a condição de coerência for satisfeita. A palavra "coerência" significa coerência. As oscilações coerentes são chamadas de oscilações com a mesma frequência e uma diferença de fase constante no tempo.

Interferência e a lei da conservação da energia.

Onde a energia de duas ondas desaparece nos locais de mínimos de interferência? Se considerarmos apenas um lugar onde duas ondas se encontram, essa pergunta não pode ser respondida corretamente. A propagação das ondas não é um conjunto de processos independentes de oscilações em pontos separados no espaço. A essência do processo ondulatório é a transferência da energia das oscilações de um ponto no espaço para outro, etc. as energias das duas ondas interferentes. Mas nos locais de máximos de interferência, a energia das oscilações resultantes excede a soma das energias das ondas de interferência exatamente tanto quanto a energia diminui nos locais de mínimo de interferência. Quando as ondas interferem, a energia das vibrações é redistribuída no espaço, mas a lei da conservação da energia é rigorosamente observada.

Difração de ondas.

Se você reduzir o tamanho do buraco na barreira no caminho da onda, então quanto menor o tamanho do buraco, maiores os desvios da direção retilínea de propagação serão experimentados pelas ondas (Fig. 228, a, b). O desvio da direção de propagação da onda de uma linha reta no limite da barreira é chamado de difração de onda.

Para observar a difração das ondas sonoras, conectamos alto-falantes à saída de um gerador de som e colocamos uma tela feita de um material no caminho de propagação das ondas sonoras.

absorção de ondas sonoras. Ao mover o microfone atrás da tela, você pode descobrir que as ondas sonoras também são registradas atrás da borda da tela. Variando a frequência das vibrações sonoras e, portanto, o comprimento das ondas sonoras, pode-se estabelecer que o fenômeno de difração se torna mais perceptível à medida que o comprimento de onda aumenta.

A difração das ondas ocorre quando elas encontram um obstáculo de qualquer forma e tamanho. Normalmente, quando as dimensões do obstáculo ou buraco no obstáculo são grandes em comparação com o comprimento de onda, a difração das ondas é dificilmente perceptível. A difração se manifesta mais claramente quando as ondas passam por um buraco com dimensões da ordem de um comprimento de onda ou quando encontram obstáculos do mesmo tamanho. Em distâncias suficientemente grandes entre a fonte de onda, a barreira e o local onde as ondas são observadas, fenômenos de difração também podem ocorrer em grandes buracos ou barreiras.

Princípio de Huygens-Fresnel.

Uma explicação qualitativa do fenômeno de difração pode ser dada com base no princípio de Huygens. No entanto, o princípio de Huygens não pode explicar todas as características da propagação das ondas. Vamos colocar uma barreira com uma grande abertura no caminho das ondas planas no banho de ondas. A experiência mostra que as ondas passam pelo buraco e se propagam na direção original do feixe. Em outras direções, as ondas do buraco não se propagam. Isso contradiz o princípio de Huygens, segundo o qual as ondas secundárias devem se propagar em todas as direções a partir dos pontos atingidos pela onda primária.

Vamos colocar uma grande barreira no caminho das ondas. A experiência mostra que as ondas não se propagam além da barreira, o que novamente contradiz o princípio de Huygens. Para explicar os fenômenos observados quando as ondas encontram obstáculos, o físico francês Augustin Fresnel (1788-1827) complementou em 1815 o princípio de Huygens com ideias sobre a coerência das ondas secundárias e sua interferência. A ausência de ondas afastadas da direção do feixe de onda primário atrás de uma ampla abertura de acordo com o princípio de Huygens-Fresnel é explicada pelo fato de que as ondas secundárias coerentes emitidas por diferentes partes da abertura interferem umas nas outras. As ondas estão ausentes nos locais onde as condições de mínimos de interferência são satisfeitas para ondas secundárias de diferentes seções.

Polarização de ondas.

Os fenômenos de interferência e difração

são observadas tanto durante a propagação de ondas longitudinais quanto transversais. No entanto, as ondas transversais têm uma propriedade que as ondas longitudinais não têm - a propriedade de polarização.

Uma onda polarizada é uma onda transversal em que todas as partículas oscilam no mesmo plano. Uma onda plana polarizada em uma corda de borracha é obtida quando a extremidade da corda vibra em um plano. Se a extremidade do filamento oscila em direções diferentes, então a onda que se propaga ao longo do filamento não é polarizada.

Esta onda pode ser polarizada colocando uma barreira com um buraco na forma de uma fenda estreita em seu caminho. A ranhura permite apenas vibrações do cordão que ocorrem ao longo dela. Portanto, a onda após passar pela fenda torna-se polarizada no plano da fenda (Fig. 229). Se mais adiante no caminho da onda polarizada no plano, uma segunda ranhura for colocada paralela à primeira, a onda passará livremente por ela. A rotação da segunda ranhura em relação à primeira em 90° interrompe o processo de propagação da onda na corda.

Um dispositivo que seleciona todas as vibrações possíveis que ocorrem em um plano (o primeiro slot) é chamado de polarizador. Um dispositivo que permite determinar o plano de polarização da onda (a segunda fenda) é chamado de analisador.

INTERFERÊNCIA DE RAIOS POLARIZADOS- um fenômeno que ocorre ao adicionar vibrações coerentes de luz polarizada (ver. Polarização da luz).E. p.l. estudou no clássico experiências de O. Fresnel (A. Fresnel) e D. F. Arago (D. F. Arago) (1816). Naib, contraste de interferência. O padrão é observado ao adicionar oscilações coerentes de um tipo de polarização (linear, circular, elíptica) com azimutes coincidentes. A interferência nunca é observada se as ondas são polarizadas em planos mutuamente perpendiculares. Quando duas oscilações linearmente polarizadas mutuamente perpendiculares são somadas, no caso geral, surge uma oscilação elipticamente polarizada, cuja intensidade é igual à soma das intensidades das oscilações iniciais. I.p.l. pode ser observado, por exemplo, quando a luz polarizada linearmente passa através de meios anisotrópicos. Passando por tal meio, a oscilação polarizada é dividida em duas oscilações ortogonais elementares coerentes que se propagam com decomp. Rapidez. Em seguida, uma dessas oscilações é convertida em ortogonal (para obter azimutes coincidentes) ou componentes do mesmo tipo de polarização com azimutes coincidentes são separados de ambas as oscilações. Esquema de observação I. p. l. em vigas paralelas é dado na fig. 1, uma. Um feixe de raios paralelos deixa o polarizador N 1 linearmente polarizado na direção N 1 N 1 (Fig. 1, b). Em um registro Para, cortada de um cristal uniaxial birrefringente paralelo à sua óptica. eixos OO e localizados perpendicularmente aos raios incidentes, as oscilações são separadas N 1 N 1 em componentes A e, paralelo à óptica eixo (extraordinário), e A 0 perpendicular ao óptico. eixo (comum). Para aumentar o contraste de interferência. ângulo padrão entre N 1 N 1 e MAS 0 é igual a 45°, devido ao qual as amplitudes de oscilação A e e MAS 0 são iguais. Os índices de refração ne e n 0 para esses dois feixes são diferentes e, portanto, suas velocidades também são diferentes.

Arroz. 1. Observação da interferência de feixes polarizados em feixes paralelos: a - diagrama; b- determinação das amplitudes de oscilação correspondentes ao esquema uma.

distribuição em Para, pelo que na saída da placa Para entre eles existe uma diferença de fase d=(2p/l)(n 0 -n e), Onde eué a espessura da placa, l é o comprimento de onda da luz incidente. Analisador N 2 de cada feixe A e e MAS 0 transmite apenas componentes com vibrações paralelas à sua direção de transmissão N 2 N 2. Se Ch. as seções transversais do polarizador e do analisador são cruzadas ( N 1 ^N 2 ) , então as amplitudes dos termos MAS 1 e MAS 2 são iguais, e a diferença de fase entre eles é D=d+p. Como esses componentes são coerentes e polarizados linearmente na mesma direção, eles interferem. Dependendo do valor de D por to-l. seção da placa, o observador vê esta seção como escura ou clara (d \u003d 2kpl) em monocromática. luz e de cor diferente na luz branca (a chamada polarização cromática). Se a placa não for homogênea em espessura ou índice de refração, então seus locais com os mesmos parâmetros serão respectivamente igualmente escuros ou igualmente claros (ou igualmente coloridos em luz branca). Curvas da mesma cor são chamadas. isocromos. Um exemplo de um esquema de observação I. p. l. em luas convergentes é mostrado na Fig. 2. Um feixe de raios plano-polarizado convergente de uma lente L 1 incide sobre uma placa cortada de um cristal uniaxial perpendicular à sua óptica. eixos. Neste caso, raios de diferentes inclinações passam por caminhos diferentes na placa, e os raios ordinário e extraordinário adquirem uma diferença de caminho D=(2p eu/lcosy)(n 0 -n e), onde y é o ângulo entre a direção de propagação dos raios e a normal à superfície do cristal. A interferência observada neste caso. a imagem é dada na fig. 1, e ao art. figuras conoscópicas. Pontos correspondentes às mesmas diferenças de fase D,

Arroz. 2. Esquema de observação da interferência de feixes polarizados em feixes convergentes: N 1 - polarizador; N 2, - analisador, Para- espessura da placa eu, cortado de um cristal birrefringente uniaxial; L 1 , L 2 - lentes.

dispostos de forma concêntrica círculo (escuro ou claro, dependendo de D). Raios incluídos em Para com flutuações paralelas ao Ch. plano ou perpendicular a ele, não são divididos em dois componentes e para N 2 ^N 1 não serão perdidos pelo analisador N 2. Nesses planos você recebe uma cruz escura. Se um N 2 ||N 1, a cruz será leve. I.p.l. aplicado em

Ondas ordinárias e extraordinárias que surgem em um cristal uniaxial quando a luz plano-polarizada incide sobre ele são coerentes e, sob certas condições, podem interferir umas nas outras. (A teoria da interferência da luz e as condições necessárias para observar a interferência são descritas em detalhes no manual para trabalho de laboratório "Light Interference", bem como nas pp. 347-349.)

Na fig. 11 mostra um esquema óptico que permite observar a interferência da luz polarizada. Luz polarizada plana de um polarizador P, cai normalmente sobre uma placa plana-paralela Para cortada de um cristal uniaxial paralelo ao seu eixo óptico. Na saída da placa, surge uma diferença de fase entre as ondas ordinárias e extraordinárias

Onde está a diferença do caminho óptico, dé a espessura da placa. Embora essas ondas sejam coerentes e se propaguem na mesma direção após a saída do cristal, elas não podem interferir, pois são polarizadas em planos mutuamente perpendiculares. Como resultado de sua superposição, obtém-se luz elipticamente polarizada (ver Seção 1, p. 5). Portanto, para obter interferência, é necessário combinar os planos de oscilação dessas ondas, o que é realizado pelo analisador MAS. O analisador só passará aquela componente de cada uma dessas oscilações que for paralela ao plano do analisador. Isso está ilustrado na figura. 12, em que o plano do analisador passa pelo segmento OO' perpendicular ao plano do desenho, e E ’cerca de e E ’e são os componentes do vetor E ondas ordinárias e extraordinárias, respectivamente, passaram pelo analisador.

O padrão de interferência observado na saída do analisador depende de vários fatores: diferença de fase d, o comprimento de onda da luz incidente, o ângulo entre o plano do polarizador e o eixo óptico da placa e o ângulo entre os planos do polarizador e do analisador. Dependendo da proporção desses valores, diferentes iluminações serão observadas na tela.

Como exemplo, descrevemos o padrão de interferência na luz monocromática, que é observado quando o ângulo entre os planos do polarizador e do analisador é igual a zero. Se a diferença de fase d, surgindo entre as ondas ordinárias e extraordinárias (fórmula (8)), é um múltiplo de 2p ( d = 2mp; m= ±1; ±2; ...), então a intensidade da luz que passa pelo analisador será máxima. Se d = (2m+1)p (m= ±1; ±2; ...), então a intensidade da luz que passa pelo analisador é mínima. Para valores d, diferente das anteriores, a intensidade da luz assume um valor intermediário entre o máximo e o mínimo.

Se a luz branca polarizada no plano cair na placa, quando vista através do analisador, a placa parecerá colorida e, quando o analisador ou o polarizador girarem um em relação ao outro, a cor da placa mudará. Isso ocorre porque para os componentes monocromáticos da luz branca com comprimentos de onda diferentes, os valores da diferença de fase d, que determinam o resultado de sua interferência, não são os mesmos.

Quando a espessura d placas em lugares diferentes é diferente, então, como segue da fórmula (8), os valores d também são diferentes. Portanto, quando tal placa é observada através de um analisador em luz monocromática, um sistema de franjas de interferência escura e clara é visível em sua superfície, correspondendo a seções da placa com a mesma espessura. Em luz branca, esta placa adquire uma cor multicolorida, e cada linha de interferência de cor ( isocromático ) liga os pontos da placa onde a sua espessura dé o mesmo.

Interferência de feixes polarizados- um fenômeno que ocorre ao adicionar vibrações coerentes de luz polarizada.

Com incidência normal de luz natural na face de uma placa de cristal paralela ao eixo óptico, os raios ordinário e extraordinário se propagam sem se separar, mas em velocidades diferentes. Dois feixes polarizados em planos mutuamente perpendiculares sairão da placa, entre os quais haverá uma diferença de caminho óptico

ou diferença de fase

onde é a espessura da placa e é o comprimento da luz no vácuo. Se um polarizador for colocado no caminho dos raios que emergem da placa de cristal, as oscilações de ambos os raios depois de passarem pelo polarizador estarão no mesmo plano. Mas eles não interferem, pois não são coerentes, embora sejam obtidos separando a luz de uma fonte. Raios comuns e extraordinários contêm vibrações pertencentes a diferentes trens de ondas emitidos por átomos individuais. Se a luz plano-polarizada é direcionada para uma placa de cristal, as oscilações de cada trem são divididas entre os raios ordinários e extraordinários na mesma proporção, de modo que os raios de saída se tornam coerentes.

A interferência dos raios polarizados pode ser observada quando a luz linearmente polarizada (obtida pela passagem da luz natural através de um polarizador) passa por uma placa de cristal, passando pela qual o feixe é dividido em dois feixes coerentes e polarizados.

em planos mutuamente perpendiculares, um feixe. A placa cristalina garante a coerência dos raios ordinário e extraordinário e cria uma diferença de fase entre eles de acordo com a relação (6.38.9).

Para observar o padrão de interferência de feixes polarizados, é necessário girar o plano de polarização de um dos feixes até coincidir com o plano de polarização do outro feixe, ou separar componentes de ambos os feixes com a mesma direção de oscilação. Isso é feito usando um polarizador, que traz as vibrações dos raios em um plano. Um padrão de interferência pode ser observado na tela.

A intensidade da oscilação resultante onde é o ângulo entre o plano do polarizador e o eixo óptico da placa de cristal, é o ângulo entre os planos dos polarizadores e A intensidade e cor da luz transmitida através do sistema depende do comprimento de onda . Quando um dos polarizadores é girado, a cor do padrão de interferência muda. Se a espessura da placa não for a mesma em lugares diferentes, uma imagem colorida será observada na tela.

Perguntas de controle para autotreinamento de alunos:

1. O que é dispersão de luz?

2. Por quais características os espectros obtidos com um prisma e uma rede de difração podem ser distinguidos?

3. O que é chamado de luz natural? plano polarizado? luz parcialmente polarizada?

4. Formule a lei de Brewster.

5. O que causa a birrefringência em um cristal uniaxial opticamente anisotrópico?

6. Efeito Kerr.

Fontes literárias:

1. Trofimova, T.I. Curso de física: livro didático. subsídio para universidades / T.I. Trofimov. – M.: ACADEMIA, 2008.

2. Saveliev, I.V. Curso de física geral: livro didático. manual para faculdades técnicas: em 3 volumes / I.V. Savelyev. - São Petersburgo: Espec. lit., 2005.