Вспомним основные геометрические свойства параболоида.

Нормаль к поверхности параболоида в любой точке лежит в плоскости, содержащий ось Z, и составляет угол с прямой, соединяющей эту точку с фокусом.

Любое сечение параболоида плоскостью, содержащее ось Z, является параболой с фокусом в точке F. Кривая, получающаяся при сечения параболоида плоскостью, параллельной оси Z, является также и параболой с тем же фокусным расстоянием f.

Рис.2

Из первого свойства следует, что если поместить точечный источник электромагнитных волн в фокусе параболоида, то все лучи после отражение будут параллельны оси Z.

Это означает, что отраженная волна будет плоской с фронтом, перпендикулярным оси Z параболоида.

Из второго свойства следует, что для анализа вопросов отражения волн от поверхности зеркала и наведения на нем токов можно ограничиться рассмотрением любого сечения зеркала плоскостью, проходящей через ось Z или параллельно ей. Кроме того, из второго свойства вытекает, что для контроля точности изготовления параболического зеркала достаточно иметь только один шаблон.

При анализе параболических зеркал удобно одновременно использовать различные системы координат, переходя в процессе анализа от одной к другой, более удобной для последующих расчетов. Такими системами координат являются:

Прямоугольная с началом в вершине параболоида и осью Z, совпадающей с осью его вращения. Уравнение поверхности зеркала в этой системе координат имеет вид

Цилиндрическая система. Здесь и - полярные координаты, отсчитываемые в плоскости Z=const. Угол отсчитывается от плоскости XOZ. Уравнение параболоида в этих координатах будет

Цилиндрическую систему координат удобно использовать при определении координат точек истока (т.е. точек источников поля).

Сферическая система координат с началом в фокусе F и полярной осью, совпадающей с осью Z. Здесь - полярный угол, отсчитываемый от отрицательного направления оси - азимут, тот же, что в цилиндрической системе. Уравнение поверхности зеркала в этой системе координат нами уже было получено: . Эта система координат удобна для описания диаграммы направленности облучателя.

Сферическая система координат с началом в фокусе параболоида. Здесь - полярный угол, отсчитываемый от положительного направления оси Z; - азимут, отсчитываемый от плоскости XOZ. Эта система координат удобна для определения координат точки наблюдения и будет использована при расчете поля излучения.

Поверхность, ограниченная кромкой параболоида и плоскостью, называется раскрывом зеркала. Радиус этой поверхности называется радиусом раскрыва. Угол, под которым видно зеркало из фокуса, называется углом раскрыва зеркала.

Форму зеркала удобно характеризовать либо отношением радиуса раскрыва к двойному расстоянию (параметру параболоида) либо величиной половины раскрыва. Зеркало называют мелким, или длиннофокусным, если, глубоким, или короткофокусным, если.

Легко найти связь между отношением и углом.

Из рис.1 следует, что

У длиннофокусного параболоида, у короткофокусного. При (фокус лежит в плоскости раскрыва зеркала) .

Апертурный метод расчета поля излучения

В апертурном поле излучения зеркальной антенны находится по известному полю в ее раскрыве. В этом методе, в качестве излучающей рассматривается плоская поверхность раскрыва параболоида с синфазным полем и известным законом распределения его амплитуды.

Задача нахождения поля излучения зеркальной антенны при апертурном методе расчета, как и в общей теории антенн, разбивается на две:

Вначале находится поле в раскрыве антенны (внутренняя задача).

По известному полю в раскрыве определяется поле излучения (внешняя задача).

А) Определение поля в раскрыве параболоидного зеркала

Поле в раскрыве определяется методом геометрической оптики. Всегда выполняется условие, следовательно, зеркало в дальней зоне и падающую от облучателя волну на участке от фокуса до поверхности зеркала можно считать сферической.

В сферической волне амплитуда поля изменяется обратно пропорционально. После отражения от поверхности зеркала волна становится плоской и амплитуда ее до раскрыва зеркала с расстоянием не изменяется. Таким образом, если нам известна нормированная диаграмма направленности облучателя, поле в раскрыве зеркала легко находится.

Для удобства расчетов введем нормированную координату точки в раскрыве зеркала

Подставим значение и

в выражение для, после элементарных преобразований получаем

Очевидно, что и меняется в пределах.

Нормированное значение амплитуды поля в раскрыве определится выражением

Подставим в последнюю формулу значение, получим окончательно

Полученная формула - расчетная. Из нее видно, что амплитуда поля в раскрыве зеркала зависит только от радиальной координаты. Такая осевая симметрия в распределении поля явилась следствием допущения, что диаграмма направленности облучателя является функцией только полярного угла и не зависит от азимутального угла, хотя эта зависимость обычно выражена слабо. Вследствие этого в большинстве случаев можно ограничиться расчетом распределения поля в раскрыве только вдоль двух главных взаимно перпендикулярных направлений: параллельного оси X и оси Y. Система координат X,Y,Z ориентируется так, чтобы эти направления лежали в плоскости вектора (плоскость XOZ) и вектора (плоскость YOZ). Для этих плоскостей затем и рассчитывается поле излучения и диаграмма направленности антенны. Расчет ведется в предположении, что поле в раскрыве зависит только от радиальной координаты, а диаграмма направленности облучателя при расчете в плоскости вектора есть, а при расчете в плоскости вектора есть.

Таким образом, распределение поля в плоскости вектора будет несколько отличаться от распределения в плоскости, что противоречит принятой зависимости распределения поля только от радиальной координаты. Однако вследствие небольшого различия между функциями и принятые допущения не приводят к существенным погрешностям в расчетах и в тоже время позволяют учесть различия в диаграмме направленности облучателя в плоскостях и. Из рис. видно, что наиболее интенсивно облучается центр зеркала, а поле к его краям по амплитуде падает вследствие уменьшения значения и увеличения с увеличением. Типичное распределение нормированной амплитуды поля в раскрыве параболоидного зеркала показано на рис.:

Для упрощения последующих расчетов найденное значение целесообразно аппроксимировать интерполяционным полиномом

Этот полином хорошо аппроксимирует фактическое распределение поля в раскрыве параболоида и для нахождения поля излучения при такой аппроксимации не потребуется громоздких вычислений. Излучение круглой площадки с распределением поля на ее поверхности, определяемым, уже было рассмотрено выше.

Узлами интерполяции, т.е. точками, где полином совпадает с ранее найденной функцией, будем считать точки раскрыва зеркала, соответствующие значениям: Тогда коэффициенты полинома определяется из системы уравнений:

На этом решение задачи определения поля в раскрыве параболоида можно считать законченным.

При инженерных расчетах для упрощения вычислений обычно можно ограничиться тремя членами полинома, т.е. положить m=2. Тогда

В этом случае в качестве узлов интерполяции берут точки в центре раскрыва зеркала, на краю зеркала и приблизительно в середине между этими крайними точками. Коэффициенты этого полинома определяются системой уравнений:

Относительная погрешность, определяющая отклонение полинома от заданной функции, может быть вычислена по формуле

Расчеты показывают, что во многих случаях уже при трех членах полинома относительная погрешность не превышает 1-2. Если требуется большая точность, следует брать большее число членов полинома.

Определение поля излучения параболоидного зеркала. Раскрыв зеркала представляет собой плоскую круглую площадку. Поле на площадке имеет линейную поляризацию. Фаза поля в пределах площадки неизменна, а распределение амплитуды описывается полиномом

Как было показано выше, каждый n-й компонент поля в раскрыве, представляемого полиномом, создает в дальней зоне напряженность электрического поля

где S - площадь раскрыва, E 0 - амплитуда напряженности электрического поля в центре площадки, - ламбда-функция (n + 1)-го порядка.

Полное поле в дальней зоне будет равно сумме полей, создаваемых каждым компонентом

Выражение, определяемое суммой в последней формуле, представляет собой ненормированную диаграмму направленности антенны:

Для получения нормированной диаграммы направленности найдем максимальное значение. Максимум излучения синфазной площадки имеет место в направленности, перпендикулярном этой площадке, т.е. при. Этому значению соответствует значение. Заметим, что при любых n.

Следовательно,

Эта формула описывает нормированную диаграмму направленности параболоидной зеркальной антенны и является расчетной. Постоянные коэффициенты зависят от распределения поля в раскрыве зеркала. Их значения определяются системой уравнений

Если ограничится тремя членами полинома, т.е. положить m=2, нормированная диаграмма направленности параболоидного зеркала опишется выражением

Коэффициент направленного действия и коэффициент усиления

зеркальный антенна параболический апертурный

Коэффициент направленного действия параболической антенны удобно определить через эффективную поверхность

где - геометрическая площадь раскрыва, - коэффициент использования поверхности раскрыва.

Коэффициент использования площади раскрыва зеркала полностью определяется характером распределения поля в раскрыве. Как известно, для любых площадок, возбуждаемых синфазно, его величина определяется формулой

В случае параболоидного зеркала имеем

Тогда, подставив значения, получим

Для приближенного расчета можно пренебречь зависимостью распределения поля от и считать, как мы это делаем в апертурном методе расчета, что амплитуда поля в раскрыве является функцией только координаты: . В этом случае формула упрощается и принимает вид

Данная формула в большинстве случаев дает вполне удовлетворительную точность и может быть принята за расчетную.

В качестве примера рассчитываем для двух случаев:

Амплитуда поля в раскрыве неизменна;

Амплитуда поля изменяется по закону, т.е. на краях зеркала поле равно нулю.

Расчет по формуле дает для первого случая и для второго.

В реальных антеннах величина зависит от типа облучателя и формы (т.е. глубины) зеркала.

На рисунке показана зависимость коэффициента использования поверхности раскрыва от угла раскрыва для случая, когда облучателем является диполь с дисковым рефлектором. Распределение поля в раскрыве зеркала, облучаемого таким облучателем, является типичным для многих практических случаев.

Из приведенного рисунка видно, что коэффициента достигает единицы, когда Это объясняется тем, что поле в раскрыве очень мелких зеркал близко к равномерному. С увеличение глубины зеркала коэффициент довольно быстро падает.

Коэффициент направленного действия, определяемый как

не учитывает потерь энергии на рассеивание, т.е. потерь энергии, проходящей от облучателя мимо зеркала.

Поэтому КНД параболических зеркал в отличие от рупорных антенн не является параметром, достаточно полно характеризующим выигрыш, получаемый от применения направленной антенны. Для более полной характеристики следует использовать такой параметр, как коэффициент усиления антенны

где - коэффициент полезного действия.

Тепловым потерям электромагнитной энергии на поверхности зеркала можно пренебречь. Тогда под К.П.Д. параболической антенны следует понимать отношение мощности, падающей на поверхность зеркала, к полной мощности излучения облучателя:

Для определения этого отношения окружим облучатель сферой радиусом.Элемент поверхности сферы равен. Полная мощность излучения облучателя определяется выражением

где - амплитуда напряженности поля в направлении максимального излучения облучателя; - нормированная диаграмма направленности облучателя.

Соответственно мощность излучения, попадающего на зеркала будет

Таким образом, коэффициент полезного действия параболической антенны равен

Из этого выражения видно, что К.П.Д. целиком определяется диаграммой направленности облучателя и величиной.

Очевидно, чем больше угол, т.е. чем глубже зеркало, тем большая часть излученной энергии попадает на зеркало и, следовательно, тем больше К.П.Д.. Таким образом, характер изменения функции противоположен характеру изменения функции.

Вычислим КПД для случая, когда облучателем является диполь с дисковым рефлектором. Диаграмма такого облучателя может быть выражена следующим образом

Для дальнейших вычислений необходимо выразить угол через углы и. Для этого рассмотрим рисунок, на котором плоскость параллельна плоскости раскрыва и проходит через точку на его поверхности, а ось совпадает с осью диполя и параллельна оси. Из рисунка видно, что

Таким образом

В последней формуле интегрирование по производится от 0 до, так как мы считаем, что облучатель излучает только в переднюю полусферу.

Интегрирование в этом случае упростится, а результат изменится незначительно, если положить.

В этом случае интеграл легко берется и КПД оказывается равным

Полученная формула дает простую зависимость КПД параболической антенны от угла раскрыва зеркала для случая, когда облучатель является электрическим диполем с дисковым рефлектором. Вследствие этого последняя формула может быть использована для ориентировочной оценки КПД параболоидных антенн во многих практических случаях.

Коэффициент усиления зеркальной антенны согласно пропорционален произведению. Вследствие разного характера зависимости сомножителей от это произведение должно иметь максимум.

В некоторых случаях под термином коэффициент использования поверхности (КИП) понимается величина, а произведение. В реальных параболических антеннах значение имеет величину.

в фокус Р . Для этого надо найти такую кривую зеркальную поверхность, у которой сумма расстояний ХХ" + Х"Р" будет постоянна, независимо от выбора точки X геометрическое место всех точек, равноудаленных от линии и некоторой заданной точки. Такая кривая называется параболой. Зеркало телескопа изготавливается в форме параболы (рис. 2.7).

Приведенные примеры иллюстрируют принцип устройства оптических систем. Точные кривые можно рассчитать, используя правило равенства времен на всех путях, ведущих в точку фокуса, и требуя, чтобы время прохождения на всех соседних путях было большим.

Принцип Ферма предсказывает ряд новых фактов. Пусть имеются

три среды – стекло, вода и воздух, и мы наблюдаем явление

преломления и измеряем показатель n

для перехода из одной среды

в другую.

Обозначим

показатель

преломления для

перехода из воздуха (1) в воду (2), а через n 13

– для перехода из

воздуха (1) в стекло (3). Измерив преломление в системе вода –

стекло, найдем еще один показатель преломления n 23 . Если исходить

из принципа наименьшего времени, то показатель n 12

отношению скорости света в воздухе к скорости света в воде;

показатель n 13 отношение скорости в воздухе к скорости в стекле, а

n есть отношение скорости в воде к скорости в стекле. Поэтому

получаем

Другими словами, показатель преломления для перехода из одного материала в другой можно получить из показателей преломления каждого материала по отношению к некоторой среде, скажем, воздуху или вакууму. Измерив скорость света во всех средах, мы определим показатель преломления для перехода из вакуума в

среду и назовем его n i (например, n i для воздуха есть отношение

скорости в воздухе к скорости в вакууме и т. д.). Показатель
преломления для любых двух материалов i и j равен

Такая связь существует, и это послужило аргументом в пользу принципа наименьшего времени.

Еще одно предсказание принципа наименьшего времени состоит в том, что скорость света в воде при измерении должна оказаться меньше скорости света в воздухе. Это предсказание носит теоретический характер и никак не связано с наблюдениями, из которых Ферма вывел принцип наименьшего времени (до сих пор мы имели дело только с углами). Скорость света в воде действительно меньше скорости в воздухе, и ровно настолько, чтобы получился правильный показатель преломления.

Рис. 2.8 . Прохождение радиоволн сквозь узкую щель

Принцип Ферма говорит, что свет выбирает путь с наименьшим, или экстремальным, временем. Эту способность света нельзя объяснить в рамках геометрической оптики. Она связана с понятием длины волны,грубо говоря, того

отрезка впереди лежащего пути, который свет может «почувствовать» и сравнить с соседними путями. Этот факт трудно продемонстрировать на опыте со светом, так как длина волны света чрезвычайно мала. Но радиоволны с длиной волны, скажем, 3 см «видят» намного дальше. Предположим, имеется источник радиоволн, детектор и экран со щелью, как показано на рис. 2.8; при этих условиях лучи будут проходить из S в D , поскольку это прямолинейная траектория, и даже если сузить щель, лучи все равно пройдут. Но если теперь отодвинуть детектор в точку D" , то

при широкой щели волны не пойдут из S в D" , потому что они сравнят близлежащие пути и скажут: «все эти пути требуют другого времени». С другой стороны, если оставить только узенькую щелку и таким образом помешать волнам выбирать путь, то окажутся годными уже несколько путей, и волны пойдут по ним! Если щель узкая, в точку D" попадет больше излучения, чем через широкую щель!

Лекция 3. Законы геометрической оптики: Сферические поверхности. Призмы. Линзы

3.1. Фокусное расстояние сферической поверхности

Изучим основные свойства оптических систем на основе принципа Ферма принципа наименьшего времени.

Чтобы вычислить разность времен на двух различных путях света, получим геометрическую формулу: пусть дан треугольник, высота которого h мала, а основание d велико (рис. 3.1); тогда гипотенуза s больше основания. Найдем насколько гипотенуза больше

основания: = s – d . По теореме Пифагора s 2 – d 2 = h 2 или
	Но s – d = , а s + d ~ 2s . Таким образом,
(s – d )(s + d ) = h

Рис. 3.1 . Треугольник, высота которого h меньше основания d , a гипотенуза s больше основания

Это соотношение полезно для изучения изображений, получаемых с помощью кривых поверхностей. Рассмотрим преломляющую поверхность, разделяющую две среды с разными показателями преломления (рис. 3.2). Пусть слева скорость света равна с , а справа с /n , где n – показатель преломления. Возьмем точку О на расстоянии s от лицевой поверхности стекла и другую точку О" на расстоянии s" внутри стекла и попытаемся выбрать кривую поверхность так, чтобы каждый луч, вышедший из О и попавший

Рис. 3.2 . Фокусировка на преломляющей поверхности

на поверхность в Р , приходил в точку О" (рис. 3.2). Для этого нужно придать поверхности такую форму, чтобы сумма времени прохождения света на пути от О к Р (т.е. расстояние ОР , деленное

на скорость света) плюс n c O P , т.е. время на пути от Р к О" ,

была постоянной величиной, не зависящей от положения точки Р . Это условие дает уравнение для определения поверхности поверхности четвертого порядка.

Считая, что Р близко к оси, опустим перпендикуляр PQ длиной h (рис. 3.2). Если бы поверхность была плоскостью, проходящей через Р , то время, затрачиваемое на пути от О к Р , превышало бы время на пути от О к Q , а время на пути от Р к О" превышало бы время от Q к О" . Поверхность стекла должна быть кривой. В этом случае излишек времени на пути OV компенсируется задержкой при прохождении пути от V к Q . Излишек времени на пути ОР равен h 2 /2sc , излишек времени на отрезке О"Р равен nh 2 /2s "c . Время на пути VQ в n раз больше соответствующего времени в вакууме, а поэтому лишнее время на отрезке VQ равно (n – 1)VQ /C . Если С есть центр сферы с радиусом R , то длина VQ есть h 2 /2R . Закон, который связывает длины s и s" и определяет радиус кривизны R искомой поверхности, следует из условия равенства времен прохождения света из О в О по любому пути:

		2 s c

Эта формула формула линзы позволяет вычислить требуемый радиус кривизны поверхности, фокусирующей свет в точку O при его излучении в О .

Та же линза с радиусом кривизны R будет фокусировать и на других расстояниях, т.е. она является фокусирующей для любой пары расстояний, для которых сумма обратной величины одного расстояния и обратной величины другого, умноженного на n , есть постоянное число – 1/s + n /s = постоянная.

Интересен частный случай s – параллельный пучок света. При увеличении s расстояние s" уменьшается. Когда точка О удаляется , точка О" приближается , и наоборот . Если точка О уходит на бесконечность , точка О" двигается внутри стекла вплоть до расстояния, называемого фокусным расстоянием f" . Если на линзу падает параллельный пучок лучей, он соберется в линзе на расстоянии f . Можно задать вопрос и по-другому. Если источник

света находится внутри стекла, то где лучи соберутся в фокус? В частности, если источник внутри стекла находится на бесконечности (s =), то где расположен фокус вне линзы? Это расстояние обозначают через f . Можно, конечно, сказать и иначе.

Если источник расположен на расстоянии f , то лучи, проходя через

поверхность линзы, войдут в стекло параллельным пучком. Легко определить f и f :

Если разделить каждое фокусное расстояние на соответствующий показатель преломления, то получим один и тот же результат. Это общая теорема. Она справедлива для любой сложной системы линз, поэтому ее стоит запомнить. Оказывается, что вообще два фокусных расстояния некоторой системы связаны подобным образом. Иногда

Всем привет! С Вами Виталий Соловей. Сегодня моя статья будет на тему параболических зеркал и вообще энергии солнца. Пару лет назад на просторах интернета США я наткнулся на уникальное по тем временам устройство — параболическое зеркало, которое так же ещё называют концентратором прямых солнечных лучей. Визуально оно напоминает спутниковую тарелку с зеркальной поверхностью внутри.

Принцип действия данной тарелки таков, что при попадании солнечных лучей на зеркальную поверхность, лучи отражаются и скапливаются в одной точке. Это происходит благодаря параболической форме тарелки и луч света отражается точно под таким же углом, под которым попал на зеркальную поверхность.

При правильном исполнении, так называемого, выпуклого зеркала, температура в месте скопления лучей может достигать 2 000 градусов по товарищу Цельсию.

В подтверждение этого приведу видеоролик

Поверхность параболического зеркала может быть либо цельная, то есть без швов, либо из кусочков зеркал или отражающей плёнки. На видео выше, зеркало состояло из 5800 отдельных маленьких зеркал. Но сложность состоит в том, чтобы правильно их все разместить. Разместить все 5800 мини зеркал под правильным углом.

Так же поверхность может быть покрыта кусочками отражающей серебряной плёнки, что тоже не есть гуд, так как из-за многочисленных швов, солнечные лучи слегка рассеиваются и эффект будет значительно слабее.

Вы ходом в данной ситуации может быть, если саму выпуклую тарелку изготовить из нескольких продольных частей, на которые ровно наклеена отражающая плёнка.

В таком случае отражённые лучи под наиболее правильным углом будут фокусироваться в точке скопления. Но самым эффективным способом изготовления всё таки является натуральное стеклянное зеркало параболической формы, которое, конечно стоить будет немерено для применения зеркала в быту.

Простейший и наиболее эффективный вариант, который я нашёл — это метод вакуумной формовки параболического зеркала.

Во время приклеивания, плёнку лучше расстелить зеркальной стороной к столешнице, а оклееной посудиной накрыть её и немного прижать.

• Теперь чтобы сформировать параболическую форму для плёнки, потребуется откачать воздух из получившегося сосуда. Для этого просверлим отверстие в любой части пластиковой посудины и вставим туда велосипедный золотник.

Важно! Золотник требуется установить обратной стороной наизнанку, так как мы будем выкачивать воздух, а не накачивать его внутрь посудины.

И вот, что должно получиться в идеале:

На этом пока всё, в последующих статьях ещё расскажу о других, не менее важных применениях параболического зеркала. А напоследок видео о том, как развести огонь с помощью туалетной бумаги и столовой ложки:

На практике применяют в основном четыре типа парабо­лических зеркал-отражателей (pис. 41).

Первый тип отражателя (рис. 41, а) представляет собой параболический цилиндр, вдоль фокальной линии которого располагаются линейные излучатели. Вследствие этого направленность антенной системы в плоскости фокальной линии (плоскость XOZ) зависит от числа облучающих элемен­тов, как и в плоскостных антеннах.

Направленность же этой антенны в перпендикулярной плоскости YOZ определяется в основном размерами парабо­лического цилиндра, отнесенными к длине волны.

Так, если в качестве облучателя параболического цилиндра применяются полуволновые вибраторы с рефлекто­рами (для устра­нения путаницы рефлектор у облучателя именуют контррефлектором ), (рис. 41, а), то угол раствора диаграммы направлен­ности между точками половинного значения мощности в плоскости YOZ равен 51° , а сама диаграмма направ­ленности выражается кривой а, показанной на рис. 11.

Другой разновидностью являются антенны с рефлекто­рами в виде параболоидов вращения (рис. 41,б). Антенны этого типа применяются в тех случаях, когда необходимо получить «игольчатую» диаграмму направленности, т. е. узкую диаграмму, как в вертикальной, так и горизонтальной плоскостях.

На рис. 41 в, изображена антенна с усеченным парабо­лоидом вращения, а на рис. 41 г - параболоид, ограничен­ный эллипсообразным контуром. Рефлектор последнего типа иногда называют параболоидом типа «лимонная долька» из-за некоторого внешнего сходства с последней.

Антенны, изображенные на рис. 41в и г, применяются для создания веерных и секторных диаграмм направленности с малым углом раствора в одной плоскости и широким в перпендикулярной к ней плоскости.

Для создания веерных диаграмм также применяются сегментно-параболические антенны, одна из разновидностей ко­торых показана на рис. 42. Эта антенна представляет собой параболический цилиндр небольшой высоты, закрытый с торцов металлическими пластинами. Диаграмма направ­ленности у сегментно-параболической антенны в плоскости YOZ подобна таковой у секторного рупора. В плоскости же XOZ она значительно уже, вследствие того, что в раскрыве сегментно-параболической антенны возникает плоская волна (за счет отражения от параболической поверхности), тогда как в раскрыве секторных рупорных антенн фронт волны цилиндрический.

Сегментно-параболические антенны применяются как самостоятельно, так и в качестве облучателей параболоцилиндрических антенн.

В правильно сконструированных сегментно-параболиче­ских антеннах коэффициент использования поверхности 7 несколько больше 0,8.

параболическое зеркало - paraboliškasis veidrodis statusas T sritis radioelektronika atitikmenys: angl. parabolic mirror vok. Parabolspiegel, m rus. параболическое зеркало, n pranc. miroir parabolique, m … Radioelektronikos terminų žodynas

параболическое зеркало - parabolinis veidrodis statusas T sritis fizika atitikmenys: angl. parabolic mirror vok. Parabolspiegel, m rus. параболическое зеркало, n pranc. miroir parabolique, m … Fizikos terminų žodynas

параболическое зеркало с центральным расположением облучателя - Осесимметричное параболическое зеркало, в котором облучатель расположен в его фокусе F. При такой конструкции происходит частичное затенение зеркала антенны, облучающей системой и ее опорами, расположенными в главном луче антенны (рис. С 4). Ср.… …

параболическое зеркало со смещенным облучателем - Неосесимметричное параболическое зеркало (сегмент параболы) с облучателем, вынесенным за пределы главного направления излучения (рис. O 2). При такой конструкции исключается затенение поверхности зеркала антенны и снижается уровень излучения по… … Справочник технического переводчика

параболическое зеркало (солнечной установки) - — [А.С.Гольдберг. Англо русский энергетический словарь. 2006 г.] Тематики энергетика в целом EN dish … Справочник технического переводчика

многосекционное зеркало - Разборное зеркало (обычно параболическое), состоящее из большого числа секций. Используется для создания больших антенн, развертываемых в космосе (рис. М 5). [Л.М. Невдяев. Телекоммуникационные технологии. Англо русский толковый словарь… … Справочник технического переводчика

Устройство для излучения и приёма радиоволн. Передающая А. преобразует энергию электромагнитных колебаний высокой частоты, сосредоточенную в выходных колебательных цепях радиопередатчика, в энергию излучаемых радиоволн. Преобразование… …

Археологи нашли многочисленные свидетельства того, что в доисторические времена люди проявляли большой интерес к небу. Наиболее впечатляют мегалитические сооружения, построенные в Европе и на других континентах несколько тысяч лет назад.… … Энциклопедия Кольера

В данной таблице представлены основные астрономические инструменты, которые используются в отечественных исследованиях. Аббревиатура Полное название Производитель Оптическая система Диаметр апертуры (мм) Фокусное расстояние (мм) Обсерватории в … Википедия

- (от лат. reflecto обращаю назад, отражаю) телескоп, снабженный зеркальным Объективом. Р. используются преимущественно для фотографирования неба, фотоэлектрических и спектральных исследований, реже для визуальных наблюдений. В… … Большая советская энциклопедия