ОПРЕДЕЛЕНИЕ
Висмут - восемьдесят третий элемент Периодической таблицы. Обозначение - Bi от латинского «bismuthum». Расположен в шестом периоде, VA группе. Относится к металлам. Заряд ядра равен 83.
Висмут - мало распространенный в природе элемент: содержание его в земной коре составляет 0,00002% (масс.). В природе он встречается как в свободном состоянии, так и в виде соединений - висмутовой охры Bi 2 O 3 и висмутового блеска Bi 2 S 3 .
В свободном состоянии висмут представляет собой блестящий розовато-белый хрупкий металл плотностью 9,8 г/см 3 (рис. 1).Хрупкий. Температура плавления — 271,4 o С, кипения — 1552 o С.При комнатной температуре на воздухе висмут не подвергается окислению.
Рис. 1. Висмут. Внешний вид.
Атомная и молекулярная масса висмута
Относительной молекулярная масса вещества (M r) - это число, показывающее, во сколько раз масса данной молекулы больше 1/12 массы атома углерода, а относительная атомная масса элемента (A r) — во сколько раз средняя масса атомов химического элемента больше 1/12 массы атома углерода.
Поскольку в свободном состоянии висмут существует в виде одноатомных молекул Bi, значения его атомной и молекулярной масс совпадают. Они равны 208,9804.
Изотопы висмута
Известно, что в природе висмут может находиться в виде единственного стабильного изотопа 209 Bi. Массовое число равно 209, ядро атома содержит восемьдесят три протона и сто двадцать шесть нейтронов.
Существуют искусственные нестабильные изотопы висмута с массовыми числами от 184-х до 218-ти, а также более десяти изомерных состояний ядер.
Ионы висмута
На внешнем энергетическом уровне атома висмута имеется пять электронов, которые являются валентными:
1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 6 3d 10 4s 2 4p 6 4d 10 4f 14 5s 2 5р 6 5d 10 6s 2 6р 3 .
В результате химического взаимодействия висмут отдает свои валентные электроны, т.е. является их донором, и превращается в положительно заряженный ион:
Bi 0 -3e → Bi 3+ ;
Bi 0 -5e → Bi 5+ .
Молекула и атом висмута
В свободном состоянии висмут существует в виде одноатомных молекул Bi. Приведем некоторые свойства, характеризующие атом и молекулу висмута:
Сплавы висмута
Висмут образует легкоплавкие сплавы с другими элементами; например, сплав висмута со свинцом, оловом и кадмием плавится при 70 o С. Эти сплавы применяют в частности, в автоматических огнетушителях, действие которых основано на расплавлении пробки, изготовленной из такого сплава. Кроме того, они используются как припои.
Примеры решения задач
ПРИМЕР 1
ПРИМЕР 2
Задание | Рассчитайте массовые доли элементов, входящих в состав оксида висмута (III), если его молекулярная формула имеет вид Се 2 O 3 . |
Решение | Массовая доля элемента в составе какой-либо молекулы определяется по формуле:
ω (Х) = n × Ar (X) / Mr (HX) × 100%. |
Б главной подгруппе V группы два элемента обнаруживают как неметаллические, так и металлические свойства. Это сурьма и висмут. Их применяют в небольших количествах в качестве добавок к сплавам. Сульфид сурьмы содержится в горючих составах для спичек. Соединения висмута и сурьмы используются в медицине например, бинты для перевязки ожога, мазь и порошок от ожога содержат нитрат висмута. Висмут является последним устойчивым элементом периодической системы все элементы с большим номером радиоактивны, т. е. их атомные ядра, испуская элементарные частицы, превращаются в более легкие ядра.
Вся группа характеризуется в общем как группа металлоидов. Однако, по мере увеличения атомного веса и заряда ядра элементов этой группы, у них ослабляются металлоидные свойства и усиливаются металлические свойства. Азот (атомный вес 14, заряд ядра 7) и фосфор (атомный вес 31, заряд ядра 15) являются типичными металлоидами. У мышьяка (атомный вес 74,9, заряд ядра 33) уже проявляются некоторые свойства металлов. У сурьмы (атомный вес 121,8, заряд ядра 51) металлические свойства проявляются сильнее, чем у мышьяка. Висмут (атомный вес 209, заряд ядра 83) проявляет себя преимущественно как металл.
В феврале 1932 г. появилась краткая заметка Д. Чад-вика об открытии им новой ядерной частицы - нейтрона, с массой, почти равной массе протона, но электрически нейтральной. В апреле 1932 г. советский физик Д. Д. Иваненко впервые высказал гипотезу - ныне общепринятую,- что атомные ядра состоят из протонов и нейтронов. Согласно этой модели, в ядре атома с массовым числом А и атомным номером 2 содержится 2 протонов и Л - 2 нейтронов. Например, в ядре атома висмута содержится 83 протона и 126 нейтронов. Положительный заряд протонов компенсируется отрицательным зарядом 83 электронов, находящихся в оболочках. Ядра разных изотопов одного и того же элемента содержат, очевидно, равное количество протонов, но различное число нейтронов. Например, ядро водорода - это один протон, в ядре тяжелого изотопа водорода - дейтерия, кроме протона, имеется один нейтрон.
Характер взаимодействия между частицами внутри ядра не позволяет образоваться ядрам с любым количеством нейтронов и протонов. Устойчивые ядра состоят из определенных комбинаций протонов и нейтронов. Для устойчивых ядер легких элементов число протонов и нейтронов приблизительно одинаково. Например, устойчивые изотопы углерода С и содержат 6 протонов и б или 7 нейтронов, устойчивые изотопы азота Ы и - 7 протонов и 7 или 8 нейтронов, а устойчивые изотопы кислорода 0, О, 0 - 8 протонов и соответственно 8, 9, 10 нейтронов. По мере увеличения атомного номера оптимальное отношение числа нейтронов к числу протонов возрастает, достигая у тяжелых элементов величины 1,5. Изотопы с устойчивыми ядрами называют стабильными изотопами. Они имеются у всех элементов с атомными номерами от 1-го (водород) до 83-го (висмут), за исключением 43-го (технеция) и 61-го (прометия). Часто, особенно
Эффекты, рассмотренные в двух предшествующих разделах, не дают расщепления уровней атома и поэтому могут приводить к сверхтонкой структуре только в случае наличия нескольких изотопов. Но сверхтонкая структура наблюдалась и у атомов, не имеющих изотопов, например у висмута, поэтому необходимы дополнительные гипотезы для ее описания. Такая гипотеза была предложена в 1924 г. Паули который постулировал, что ядро само по себе имеет спиновый и связанный с ним магнитный моменты. Предполагается, что ядро с данными X Л М имеет всегда один и тот же спин, обозначаемый 1, но что различные типы ядер имеют различные спины. Эта гипотеза ядерного спина нашла себе важное применение в теории молекулярных спектров, так что в настоящее время она составляет неотъемлемую часть атомной теории.
С позиции теории строения атома легко объясняется и тот факт, что с ростом заряда ядра металлические свойства элементов в каждой подгруппе возрастают, а неметаллические - убывают. Так, сравнивая распределение электронов по уровням в атомах фтора Р и иода I, можно отметить, что оно у них соответственно 2.7 и 2.8.18.18.7, т. е. по 7 электронов на внешнем уровне это указывает на сходство свойств. Однако внешние электроны в атоме иода находятся дальше от ядра, чем в атоме фтора (у иода больший атомный радиус), и поэтому удерживаются слабее. По этой причине у атома иода легче оторвать электроны, т. е. он будет проявлять металлические свойства, что не характерно для фтора. Вообще в подгруппе металлические свойства элементов с ростом их порядкового номера усиливаются, а неметаллические свойства ослабевают. Поэтому, например, азот - неметалл, висмут - металл.
Например, в ядре атома висмута, массовое число которого А = 209, а атомный номер 2 = 83, содержится, согласно этой точке зрения, 209 протонов и 209-83 = = 126 электронов. Добавочные 83 электрона находятся в электронных оболочках, поэтому в сумме числа протонов и электронов одинаковы, и атом электронейтрален. Другой пример - в дейтероне (ядре тяжелого изотопа водорода - дейтерия), для которого А - 2, а X = 1 должно было бы содержаться 2 протона и 1 электрон.
Например, ядро висмута с массовым числом 209 и атомным номером 83 обозначается как В даль-
Превращение висмута в полоний сопровождается Р-излучением. Один из нейтронов ядра теряет электрон, в результате чего число протонов и, следовательно, заряд ядра увеличиваются на единицу. Атомный вес нового ядра такой же, как и исходного.
Например, ядро висмута с массовым числом 209 и атомным номером 83 обозначается как или Легко понять, что поскольку химический символ элемента уже определяет его атомный номер, можно пользоваться сокращённым способом обозначения атомных ядер, включающим только химический символ элемента и массовое число данного изотопа, например,
Законы радиоактивного превращения. Все элементы с атомными номерами большими, чем атомный номер висмута (83), нестабильные и претерпевают радиоактивное разложение, распадаясь на более легкие элементы. Так как на состояние ядра не влияет термическое движение молекул, то в скоростях радиоактивного распада не наблюдалось заметного изменения при изучении широкого диапазона температур от температуры жидкого гелия до 1000°. Химический состав влияет на скорость радиоактивного распада только в случае изомерного превращения и даже в этом случае его влияние очень мало.
Ядро, как и атом в целом, имеет оболочечное строение. Особой стойчивостью отличаются атомные ядра, содержащие 2-8-20- 8-50-82-114-126-164 протонов (то есть ядра атомов с таким орядковым номером) и 2-8-20-28-50-82-126-184-196- 28-272-318 нейтронов, вследствие законченного строения их болочек. Только недавно удалось подтвердить эти воззрения расче-ами с помощью ЭВМ. Такая необычная устойчивость бросилась глаза, прежде всего, при изучении распространенности некоторых лементов в космосе. Изотопы, обладающие этими ядерными числа- и, называют магическими. Изотоп висмута 8з Bi, имеющий 126 нейронов, представляет такой магический нуклид. Сюда относятся акже изотопы кислорода, кальция, олова. Дважды магическими вляются для гелия - изотоп 2 Не (2 протона, 2 нейтрона), для альция - 20 Са (20 протонов, 28 нейтронов), для свинца - РЬ 82 протона, 126 нейтронов). Они отличаются совершенно особой рочностью ядра.
Все элементы, расположенные в периодической системе после висмута зВ. радиоактивны. Из них только ядра Th(Г / = 1,4- О лет), (Г / =7-10 лет) и (Г / ==4,5-10 лет) имеют достаточно большой период полураспада и могли сохраниться на Земле. Другие элемещгы с атомными номерами. более 83 постоянно образуются за счет естественного радиоактивного распада ядер ТИ, и
Существование в Периодической системе вставных d и /-рядов существенно влияет на ионизационные потенциалы и атомные (ионные) радиусы последующих элементов. Особенно велико влияние заполненного 4/1 -слоя, которое называется лантаноидным сжатием (контракцией). Это явление заключается в том, что наличие завершенного 4/14-уровня способствует уменьшению объема атома за счет взаимодействия оболочки с ядром вследствие последовательного возрастания его заряда. Поэтому, наприм(ф, с увеличением атомного номера в ряду лантаноидов происходит неуклонное уменьшение размеров атома. Это же явление объяенж т целый ряд особенностей, характерных для d- и sp-элементов VI периода, следующих за лантаноидами. Так, лантаноидная контракция обусловливает близость атомных радиусов и ионизационных потенциалов, а следовательно, и химических свойств -элементов V и VI периодов (Zr-Hf, Nb-Та, Мо-W и т. д.). Особенно ярко это выражено у элементов-близнецов циркония и гафния, поскольку гафний следует непосредственно за лантаноидами и лантаноидное сжатие компенсирует увеличение атомного радиуса, вызванное появлением дополнительного электронного слоя. Эффект лантаноидной контракции простирается чрезвычайно далеко, оказывая влияние и на свойства sp-элементов VI периода. В частности, для последних характерна особая устойчивость низших степеней окисления Т1+ , РЬ, Bi+з, хотя эти элементы принадлежат, соответственно, к III, IV и V группам. Это объясняется наличием так называемой инертной б52-эле- ктронной пары, не участвующей в образовании связей группировки электронов, устойчивость которой опять-таки обусловлена лантаноидной контракцией. У таллия, свинца и висмута участвуют в образовании связи лишь внешние бр-электроны (Tl, Pb, Bi). Аналогичное явление актиноидной контракции, по-видимому, также должно наблюдаться, хотя и в меньшей степени. Однако проследить это влияние пока невозможно вследствие малой стабильности трансурановых элементов и незавершенности VII периода. Таким образом, положение металла в Периодической системе и особенности структуры валентной электронной оболочки играют определяющую роль в интерпретации химических и металлохимических свойств элементов.
При /Г-распаде заряд ядра увеличивается на единицу, массовое же число не изменяется, т.е. образуется ядро другого элемента, атомный номер которого на едйницу больше, чем у исходного. Так, при / -распаде изотопа тория-234 образуется изотоп протактиния-234, а при / -распаде висмут-210 превращается в полоний-210
Химия висмута, как и химия всех р-элементов шестого периода, связана с особенностью строения их электронных оболочек. Как говорилось в разд. 2.7 и 2.8, проникающая способность s-элек-тронов заметно больше, чем р-электронов. Связанная с этим разница в энергиях S- и р-атомных орбиталей увеличивается по мере увеличения заряда ядра, и у р-элементов шестого периода, после появления в электронной оболочке /-электронов, эта разница уже так велика, что s-электроны предпочитают оставаться неподеленной парой атома. В результате высшая степень окисления в соединениях р-элементов шестого периода достигается с большим трудом, такие соединения редки и, как правило, являются сильными окислителями. Само явление пониженной склонности бз-электронов к участию в образовании химических связей часто называют эффектом инертной пары.
Радиус, пм - 74, Bi - 96, ковалентный- 152, атомный- 155, ван-дер-ваальсов - 240. Электроотрицательность, эВ 2,02 (по Полингу), 1,67 (по Оллреду), 4,69 (абсолютная). Эффективный заряд ядра 6,30 (по Слейтеру), 13,34 (по Клименте), 16,90 (по Фрезе-Фишеру). В ряду напряжений висмут располагается после водорода. Электрохимические характеристики висмута приведены в табл. 1.6, а характеристики связей висмута с другими элементами- в табл. 1.7.
В современных атомных реакторах некоторых типов тепло отводят расплавленными металлами, в частности натрием и висмутом. В металлургии хорошо известен процесс обезвисмучивания серебра (висмут делает серебро менее пластичным). Для атомной техники важен обратный процесс - обессеребрение висмута. Современные процессы очистки позволяют получать висмут, в котором примесь серебра минимальна - не больше трех атомов на миллирн. Зачем это нужно Серебро, попади оно в зону ядерной реакции, будет по суш еству гасить реакцию.. Ядра стабильного изотопа серебро-109 (на его долю в црирод-
Как-то в середине 60-х годов на мощном дубненском циклотроне У-300 облучили висмутовую мишень ускоренными ядрами неона. В ядерной реакции висмут+неон образовывались ядра изотопа нептуния. Они испытывали К-захват ядро нептуния впитывало в себя один из электронов атомной оболочки и превращалось в уран. В некоторых случаях дочернее ядро урана оказывалось на высоком возбужденном уровне (проще говоря, у ядра оказывался большой избыток энергии),и оно распадалось на осколки. Так был открыт новый вид ядерных превращений - деление чдер после К-захвата.
Нуклонный состав атомных ядер сокращенно записывают так Эдг. Пример ifBijje- Приведенная запись говорит о том, что ядро атома висмута состоит из 83 протонов и 126 нейтронов. Зарядовое число Z = -f83, массовое число Л = 83 + 126 = 209 (округленно, без учета дефекта ядерной массы) и число нуклонов в ядре - 209. Приме-
В современных атомных реакторах некоторых типов тепло отводят расплавленными металлами, в частности натрием и висмутом. В металлургии хорошо известен процесс обезвисмучивания серебра (висмут делает серебро менее пластичным). Для атомной техники важен обратный процесс - обессеребрение висмута. Современные процессы очистки позволяют получать висмут, в котором примесь серебра минимальна - не больше трех атомов на миллион. Зачем это нужно Серебро, попади оно в зону ядерной реакции, будет по существу гасить реакцию. Ядра стабильного изотопа серебро-109 (на его долю в природном серебре приходится 48,65%) захватывают нейтроны и превращаются в бета-активное серебро-110. А бета-распад, как известно, приводит к увеличению атомного номера излучателя на единицу. Таким образом, элемент № 47 превращается в элемент № 48, кадмий, а кадмий - один из сильнейших гасителей цепной ядерной реакции.
С ростом атомного номера мишени увеличивающийся кулоновский барьер подавляет во все возрастающей степени эмиссию заряженных частиц это приводит к тому, что для висмута основными процессами становятся реакции (р, хп), где х - число испускаемых нейтронов, возрастающее с энергией протона и достигающее 4 или 5 при Ер- 50 Мэв. Но даже и в этих условиях испускание протонов все еще наблюдается частично благодаря реакциям, идущим через составное ядро, но в основном за счет прямых взаимодействий. Будут также наблюдаться и а-частицы, хотя и с малым выходом в тяжелых элементах энергия связи а-частицы становится отрицательной, что может, таким образом, частично компенсировать возрастание кулоновского барьера. И в этом случае картина взаимодействий остается похожей, ерли облучение проводится а-частицами, причем снова возможно некоторое увеличение выхода а-частиц в результате прямых реакций.
Смотреть страницы где упоминается термин Висмут атомное ядро : Основы общей химии Том 2 Издание 3 (1973) -- [
Методическая разработка для аудиторной работы №32-11 по теме:
Ядерная физика
1. Определить состав ядер атомов лития Водород" href="/text/category/vodorod/" rel="bookmark">водорода с массовыми числами 1 и 2 и изотопов урана .
2. Ядра изотопа тория претерпевают a - распад и два электронных b - распада. Какие ядра после этого получаются?
3.Написать недостающие обозначения X и y в ядерной реакции
4. Дописать недостающие символы X и Y в ядерной реакции:
5. Определить дефект массы, энергию связи ядра атома азота . Какая энергия связи приходится на один нуклон? mn = 1,00867 а. е.м. – масса покоя нейтрона; mH = 1,00797 а. е.м. – масса атома водорода; mN = 14,0067 а. е.м. – масса атома азота; 1 а. е.м. = 1,66×10-27 кг, с = 3×108 м/с.
6..gif" width="33" height="29">, если известно, что энергии связи ядер , https://pandia.ru/text/80/248/images/image009_48.gif" width="38" height="31 src="> равны соответственно 127,62 МэВ; 92,16 МэВ и 28,30 МэВ.
7. Атом лития испытывает при бомбардировке нейтронами превращение . Сколько выделяется энергии при этом? Массы частиц, участвующих в реакции: mLi = 6,939 а. е.м. mn = 1,0079 а. е.м.; mBe = 8,0043 а. е.м.; me = 0,0055 а. е.м.
8. Определить период полураспада висмута 210Bi, если известно, что висмут массой m=1,0 г выбрасывает N=4,58·1015 β-частиц за t=1 с. (При решении воспользоваться разложением в ряд Маклорена Алюминий" href="/text/category/alyuminij/" rel="bookmark">алюминия https://pandia.ru/text/80/248/images/image013_27.gif" width="32 height=29" height="29">. Подсчитайте энергию a - частиц, требующуюся для этой реакции. Масса атома алюминия mAl = 26,98154 а. е.м., масса атома фосфора mP = 30,97376 а. е.м., масса атома гелия mHe = 4,00260 а. е.м., масса нейтрона mn = 1,00867 а. е.м.(1 а. е.м. = 1,66×10-27 кг, с = 3×108 м/с).
10. Неподвижное ядро кремния выбросило электрон с кинетической энергией W1 = 0,5 МэВ и антинейтрино (частицу с зарядом, равным нулю, и массой покоя равной нулю) https://pandia.ru/text/80/248/images/image016_31.gif" width="190" height="37">
4.(Л-С) Какие ядра и частицы образуются, когда протекают следующие ядерные реакции:
;
5..gif" width="44 height=32" height="32">на две a - частицы и нейтрон, если известно, что удельная энергия связи в ядре бериллия равна 6,45 МэВ, а в ядре гелия 7,06 МэВ?
7.(С) При взрыве водородной бомбы протекает термоядерная реакция образования гелия из дейтерия и трития . Написать ядерную реакцию и определить её энергетический выход.
mгелия = 4,00388 а. е.м. mдейтерия = 2,01474 а. е.м. mтрития = 3,01700 а. е.м.
mнейтрона = 1,00899 а. е.м.
8.(С) Закон радиоактивного распада можно записать в виде: N = N0e-lt, где l - известная постоянная распада. Определите период полураспада T.
9..gif" width="35" height="27">. Сколько энергии освобождается при этой реакции? Масса атома фтора mF = 18,9984 а. е.м., масса атома кислорода mO = 15,99940 а. е.м., масса атома гелия mHe = 4,00260 а. е.м., масса атома водорода mH = 1,00783 а. е.м.
10..gif" width="187" height="27">. Массы нейтральных атомов: mдейтерия = 2,01410 а. е.м., mгелия = 3,01603 а. е.м., mнейтрона = 1,00867 а. е.м.. Скорости образовавшихся частиц считать v1, v2 << c, где с – скорость света.
Основные понятия, формулы.
1.Состав ядра . Атомное ядро состоит из протонов и нейтронов (нуклонов). Масса и заряд протона и нейтрона соответственно равны:
;; https://pandia.ru/text/80/248/images/image031_16.gif" width="45" height="24 src=">..gif" width="28" height="24">.
2.Изотопы – атомы одного и того же элемента, имеющие разное число нейтронов в ядре.
3.Дефект массы – разность между суммой масс покоя нуклонов и массой ядра:
В 1896 году французский учёный Беккерель заметил, что уран испускает невидимые лучи, которые проходят сквозь чёрную бумагу, защищающую фотопластинку от света, и оставляют на пластинке отчётливый след. Изучение природы этих лучей привело к целому ряду замечательных открытий.
Оказалось, что атомные ядра урана, тория, радия и других тяжёлых элементов неустойчивы. Без всякого внешнего воздействия, под влиянием внутренних причин, они распадаются, меняют свою природу. При этом и происходит испускание открытых Беккерелем лучей. Атомы, способные к таким превращениям, были названы радиоактивными, а происходящие в них превращения получили название радиоактивных превращений.
Рассмотрим это явление на примере элемента радия. В атомных ядрах радия 226 частиц: 88 из них - протоны, остальные 138 - нейтроны. При радиоактивном превращении из ядра радия выбрасывается частица, состоящая из двух протонов и двух нейтронов. Её условились называть альфа-частицей («альфа» - первая буква греческого алфавита). Альфа-частица - это уже знакомое нам ядро атома гелия. Та часть ядра атома радия, которая остаётся после вылета альфа-частицы, оказывается ядром атома нового элемента радона с зарядом 86 и массой 222. В этом ядре как раз на два протона и два нейтрона меньше, чем в ядре радия.
Схема радиоактивного превращения радия в радон и гелий изображена на рис. 6.
Альфа-частицы выбрасываются и многими другими тяжёлыми ядрами, например, ядрами урана 238 и 235, тория 232, радона 222 и 220. Они вылетают из недр радиоактивных ядер с огромными скоростями (15 000 - 20 000 километров в секунду). Их-то и можно использовать в качестве «ядерных снарядов».
Некоторые радиоактивные ядра, распадаясь, выбрасывают не альфа-частицу, а электрон (иначе называемый бета-частицей; «бета» - вторая буква греческого алфавита). При этом заряд остающегося ядра увеличивается на единицу, а
Масса почти не меняется. Примером такого распада может служить распад висмута 210 (рис. 7). В результате подобного радиоактивного превращения в ядре висмута становится одним нейтроном меньше, но зато число протонов увеличивается на единицу. При этом получается ядро элемента полония. Дело происходит так, как если бы один
Из нейтронов в ядре превратился в протон.
Утверждение о том, что из ядра висмута 210 вылетает электрон, может вызвать недоумение. Ведь в ядре электронов нет. Тем не менее здесь нет никакой ошибки. Дело в том, что нейтроны и протоны, из которых состоит ядро, могут при определённых условиях превращаться друг в друга. Превращение нейтрона в протон и приводит к появлению электрона:
О(нейтрон)1 -Ь +1 (протон)1+_1 (электрон)0 *).
*) Слева внизу указаны заряды частиц, справа вверху - их массовые числа. Масса электрона очень мала по сравнению с массами протона и нейтрона. Поэтому мы считаем её равной нулю в этой условной записи.
З В. А. Лсшкові"ев
Электроны, вылетающие из ядер висмута 210, актиния 227 и 228, протактиния 234 и других тяжёлых элементов, имеют скорости, сравнимые со скоростью света, которая равна 300 ООО километров в секунду. Поэтому они могут проходить сквозь слой металла толщиной в несколько миллиметров.
В некоторых случаях радиоактивные превращения сопровождаются появлением чрезвычайно проникающего излучения-так называемых гамма-лучей («гамма»- третья буква греческого алфавита). Гамма-лучи имеют такую же природу, как свет или радиоволны, но обладают значительно большей энергией. Это позволяет им проходить сквозь толстые слои вещества.
Лучшими поглотителями гамма-лучей являются свинец и висмут, но и в них эти лучи проникают на глубину более 10 сантиметров.
Радиоактивный распад происходит не сразу со всеми атомами, а постепенно. Каждую секунду распадается только некоторая доля атомов. Закон, по которому уменьшается количество радиоактивного вещества, очень прост: от любого количества данного радиоактивного вещества половина остаётся через одинаковое время. Время, в течение которого распадается половина имеющегося радиоактивного вещества, называют периодом полураспада (т. е. распада наполовину).
Период полураспада висмута 210 равен 5 дням. За это время как от 10, так и от 100 граммов висмута останется половина: 5 или 50 граммов. Ещё через 5 дней оставшееся количество висмута снова уменьшится наполовину и будет уже равно 2,5 или 25 граммам, и т. д.
Различные радиоактивные вещества имеют разные периоды полураспада. Например, уран 238 распадается наполовину только за 4,5 миллиарда лет. Если бы он распадался значительно быстрее, его не сохранилось бы на Земле. Период полураспада радия равен 1590 лет, а полония 212 - всего лишь 3 десятимиллионных доли секунды.
Несмотря на столь быстрый распад полония 212, он до сих пор встречается в природе. Запасы его непрерывно пополняются за счёт других элементов, распад которых приводит к образованию полония 212. У миошх радиоактивных элементов ядра, остающиеся после распада, в свою очередь оказываются радиоактивными. Поэтому возни
Кает целая цепочка радиоактивных элементов, последовательно переходящих друг в друга. Этот процесс продолжается до тех пор, пока в результате очередного распада не появляется устойчивое нерадиоактивное ядро.
При радиоактивном распаде выделяется очень большая энергия, уносимая альфа - и бета-частицами и гамма-излучением. Энергия, выделяемая радиоактивными атомами, является атомной энергией. Она освобождается в результате процессов, которые происходят в атомных ядрах распадающихся элементов. Правда, у большинства радиоактивных веществ распад происходит крайне медленно и поэтому энергия, освобождаемая, например, в течение часа, оказывается сравнительно небольшой. Так, один грамм радия выделяет в течение часа всего 140 малых калорий теплоты. Таким количеством теплоты можно 140 граммов воды нагреть на 1° С. Но за это время распадается только 5 миллиардных долей грамма радия. Если же подсчитать всю теплоту, выделяемую при распаде одного грамма радия, то она составит около 3 ООО ООО ООО малых калорий. Таким количеством теплоты можно нагреть 30 тонн воды от 0° до кипения. Для получения такого же количества теплоты необходимо сжечь 375 килограммов самого высококачественного угля. И всё это даёт только один грамм радия! Однако эта энергия освобождается крайне медленно, за несколько тысяч лет, и потому её очень трудно использовать для практических целей.