.
ទោះយ៉ាងណាក៏ដោយ នៅក្នុងធម្មជាតិ យើងឃើញប្រភេទផ្សេងទៀតនៃចលនារលក។ ដូចជារលកដែលរំជើបរំជួលដោយខ្យល់នៅលើទឹក និងវាលខ្សាច់នៅក្នុងវាលខ្សាច់ ឬរលកវង់ដ៏ធំដែលរំភើបដោយអ្នកណាដឹងពីអ្វីដែលនៅក្នុងថាសនៃកាឡាក់ស៊ីសំប៉ែត។ ឬព្យុះស៊ីក្លូន និងព្យុះស៊ីក្លូនដែលមិនមើលទៅដូចជារលកទាល់តែសោះ ប៉ុន្តែតាមពិតកើតឡើងពីពួកវា។ យើងនឹងទុកពេលក្រោយសម្រាប់ "អាហារពេលល្ងាចយឺត" ហើយឥឡូវនេះយើងនឹងពិភាក្សាអំពីយន្តការនៃការរំជើបរំជួលដោយចលនាកាត់នៃឧស្ម័ន និងរាវ។
យន្តការនេះត្រូវបានគេហៅថា អស្ថិរភាព Kelvin-Helmholtz
(NKG). វាគឺជានាងដែលបណ្តាលឱ្យមានការរំភើបនៃរលកនៅលើទឹក, រលកនៅលើដីខ្សាច់នៅក្រោមទឹកនៅជិតច្រាំងទន្លេនិងសមុទ្រ, វាលខ្សាច់នៅក្នុងវាលខ្សាច់, រលកនៃពពក។ យើងដឹងថានៅពេលអវត្ដមាននៃខ្យល់ ផ្ទៃទឹកក្នុងទន្លេ បឹង និងសមុទ្រមានភាពស្ងប់ស្ងាត់។ នៅក្នុងខ្យល់បក់ស្រាលផងដែរ។ ប៉ុន្តែជាមួយនឹងខ្យល់ដែលអាចកត់សម្គាល់បានគ្រប់គ្រាន់ រលកកំពុងរំភើបនៅលើផ្ទៃទឹក។
ខ្យល់បក់ស្របទៅនឹងផ្ទៃទឹក។ ហើយវានឹងហាក់បីដូចជា រអិលលើផ្ទៃទឹក វាមិនគួររំភើបនឹងរលកទេ។ តើធ្វើដូចម្តេចដើម្បីយល់ពីឥទ្ធិពលនៃការរំភើបនៃរលកនៅលើទឹកដោយខ្យល់?
នៅក្នុងលំហូរឥតឈប់ឈរនៃឧបករណ៍ផ្ទុកបន្ត ច្បាប់អភិរក្សពិសេសមួយដំណើរការ ហៅថា សមីការ Bernoulli:
ទំ/
ρ
+
v
2
/2 =
const,
កន្លែងណាv
-
ល្បឿននៃភាគល្អិតនៃអង្គធាតុរាវ ឬឧស្ម័ននៅចំណុចជាក់លាក់មួយក្នុងលំហ
ទំ -
សម្ពាធ និងρ
-
ដង់ស៊ីតេនៅចំណុចដូចគ្នាក្នុងលំហ។ អត្ថន័យនៃសមីការនេះគឺថាការរួមបញ្ចូលគ្នាដែលបានបង្ហាញនៅក្នុងវាត្រូវបានរក្សាទុកនៅតាមបណ្តោយសម្រួល- ខ្សែបន្ទាត់ដែលភាគល្អិតនៃអង្គធាតុរាវ (ឧស្ម័ន) ផ្លាស់ទី។
ដោយវិធីនេះសមីការ Bernoulli គឺស្រដៀងគ្នាទៅនឹងច្បាប់នៃការអភិរក្សថាមពលពីរូបវិទ្យាសាលា។ ដែលក្នុងនោះថាមពលសរុបនៃភាគល្អិតត្រូវបានអភិរក្សតាមគន្លងនៃចលនារបស់វា។ នៅក្នុងវាផងដែរ។v
2
/2 +
យូ/
ម=
អ៊ី/m=const
ហើយមានភាពស្រដៀងគ្នារវាងទំ/
ρ
និងយូ/
ម.
ឥឡូវនេះ ចូរយើងសន្មត់ថា ដុំពកតូចមួយបានកើតឡើងដោយចៃដន្យនៅលើផ្ទៃទឹក ដែលជាលទ្ធផលនៃការប្រែប្រួល៖
គ្រោងការណ៍នៃការរំភើបនៃរលកខ្យល់នៅលើទឹក (អស្ថិរភាព Kelvin-Helmholtz).
អូm នៃខ្សែបន្ទាត់នេះនៅលើអាកាសដែលនៅជិតបំផុតនៃភាពប្រែប្រួលនេះក៏នឹងក្លាយទៅជាប៉ោងបន្តិច។ ប៉ុន្តែដុំពកទាំងនេះរលត់ភ្លាមៗ នៅពេលដែលពួកវាផ្លាស់ទីឆ្ងាយពីផ្ទៃទឹក។ ដោយសារតែការបញ្ចូលគ្នាជាលទ្ធផលនៃខ្សែបន្ទាត់នៅលើអាកាសពីលើប៉ោងនៃផ្ទៃទឹក ល្បឿនខ្យល់នៅតាមបណ្តោយពួកវានឹងកើនឡើងបន្តិច។ ដោយសារបរិមាណខ្យល់ដូចគ្នាត្រូវតែឆ្លងកាត់ផ្នែកដែលបានកាត់បន្ថយដូចជាតាមរយៈផ្នែកធម្មតាខាងលើផ្ទៃទឹករាបស្មើ។ ដូច្នេះហើយ ពាក្យទីពីរនៅក្នុងសមីការ Bernoulli ខាងលើផ្ទៃទឹកកើនឡើង ហើយពាក្យទីមួយថយចុះ។
តើអ្វីជាចម្បងផ្លាស់ប្តូរនៅក្នុងពាក្យដំបូង - សម្ពាធឬដង់ស៊ីតេខ្យល់? វិចារណញាណវាហាក់ដូចជាដង់ស៊ីតេ។ ប៉ុន្តែវាមិនមែនទេ។ ជាការពិតភាពប្រែប្រួលនៃដង់ស៊ីតេδρ
នៅក្នុងលំហូរ subsonic យ៉ាងសំខាន់នៃលំដាប់ρ
( v/ ជាមួយ) ² ហើយនៅល្បឿនសំឡេងពី ~ 340 m / s និងល្បឿនខ្យល់រហូតដល់ 15-17 m / s ភាពប្រែប្រួលនៃដង់ស៊ីតេនឹងមិនលើសពីមួយភាគបួននៃភាគរយនៃដង់ស៊ីតេខ្លួនវាទេ។ នោះគឺខ្យល់នៅក្នុងលំហូរបែបនេះនៅតែមិនអាចបង្រួមបាន។ ហើយតាមពិតលើប៉ោងនៃទឹកក្នុងរូប សម្ពាធក្នុងខ្យល់នឹងថយចុះ។ ហើយនៅក្នុងទឹកវានៅតែមិនផ្លាស់ប្តូរ។ ដូច្នេះ ដុំពកលើផ្ទៃទឹកនឹងត្រូវកើនឡើងក្នុងទំហំ។ នេះគឺជាខ្លឹមសារ អស្ថិរភាព Kelvin-Helmholtzជាយន្តការសម្រាប់ការរំភើបនៃរលកនៅលើទឹកដោយខ្យល់។
តាមការលើកឡើងនេះ ខ្យល់បក់បោកមកលើផ្ទៃទឹក។ ប៉ុន្តែយើងដឹងតាមបទពិសោធន៍ថា រលកមិនរំភើបដោយខ្យល់ខ្សោយនោះទេ។ ហេតុផលសម្រាប់នេះគឺឥទ្ធិពលស្ថេរភាពនៃភាពតានតឹងផ្ទៃនៅចំណុចប្រទាក់ទឹក - ខ្យល់។ដែលប្រែទៅជាមិនគ្រប់គ្រាន់នៅពេលដែលល្បឿនខ្យល់លើសពីតម្លៃសំខាន់ជាក់លាក់មួយ (នៅក្នុងលក្ខខណ្ឌនៃរដូវក្តៅរុស្ស៊ីតម្លៃទឹកស្អាតនេះគឺប្រហែល 7 m / s) ។
ប៉ុន្តែបើខ្យល់ឈប់បក់ទៅវិញ មួយសន្ទុះក្រោយមក រលកដែលរំភើបចិត្តក៏ងាប់ដែរ។ ចាប់តាំងពីលំហូរនៃថាមពលខ្យល់ចូលទៅក្នុងរំញ័រនៃផ្ទៃទឹកឈប់។ ហើយរំញ័រនៃផ្ទៃទឹកត្រូវបានសើមបន្តិចម្តង ៗ ដោយសារតែការបំភាយថាមពលរបស់ពួកគេ។ដោយសារតែ viscosity នៃទឹក។
រលកដែលរំភើបដោយខ្យល់នៅលើទឹកគឺជាទំនាញខាងក្នុង (IGW) ដែលបានពិពណ៌នានៅក្នុង។ ប៉ុន្តែដោយសារមាត្រដ្ឋាននៃភាពមិនដូចគ្នារបស់ឧបករណ៍ផ្ទុកក្នុងទិសដៅបញ្ឈរគឺពិតជាស្មើនឹងសូន្យ (ភាពមិនស៊ីសង្វាក់គ្នាក្នុងដង់ស៊ីតេនៃឧបករណ៍ផ្ទុកនៅព្រំដែនទឹក-ខ្យល់) ភាពញឹកញាប់នៃរលកទាំងនេះ ω ត្រូវបានកំណត់មិនមែនដោយមាត្រដ្ឋាននៃភាពមិនដូចគ្នានោះទេ។ នៃមធ្យម ប៉ុន្តែដោយរលក λ ។ ពីការពិចារណាវិមាត្រដូចគ្នាដូចនៅក្នុង psto មុន យើងកំណត់ប្រេកង់នៃរលក: ω ~ √g/λ ដែល g គឺជាល្បឿនទំនាញ (សញ្ញា "~" គឺតាមលំដាប់នៃរ៉ិចទ័រ) ។
អស្ថិរភាព Kelvin-Helmholtz (KH) មានការរំភើបមិនត្រឹមតែនៅក្នុងប្រព័ន្ធដែលមានល្បឿនមិនដំណើរការនៅក្នុងប្រព័ន្ធខ្យល់នៅពេលសម្រាក (បន្ទាត់ខ្មៅក្រាស់នៅលើក្រាហ្វ) នោះទេ។ វាក៏អភិវឌ្ឍនៅក្នុងចលនាកាត់យ៉ាងរលូននៃឧបករណ៍ផ្ទុកបន្ត ប្រសិនបើក្រាហ្វនៃទម្រង់ល្បឿនរបស់វាមានចំណុចឆ្លង,នៅពេលឆ្លងកាត់ដែលខ្សែកោងប៉ោងនៃក្រាហ្វល្បឿនក្លាយជាប៉ោង (បន្ទាត់ក្រហមនៅលើក្រាហ្វ)៖
វាជាករណីនេះ ដែលយើងសង្កេតឃើញនៅលើមេឃក្នុងទម្រង់ជាពពកអ័ព្ទ។
កំហុស Landau
. នៅដើមដំបូងនៃសង្រ្គាម Lev Landau បានសួរខ្លួនឯងនូវសំណួរ - ប៉ុន្តែតើអស្ថិរភាព KH មានស្ថេរភាពទេ ប្រសិនបើភាពមិនស៊ីចង្វាក់គ្នាក្នុងល្បឿនលំហូរខ្លាំងលើសពីល្បឿនសំឡេង?យោងតាមការគណនាត្រឹមត្រូវរបស់គាត់វាបានប្រែក្លាយថាវាមានស្ថេរភាព។ ប្រសិនបើគម្លាតល្បឿនលើសពី2√2 ល្បឿនសំឡេង។
គំនិតមួយបានកើតឡើងភ្លាមៗ - តោះដុតរថក្រោះអាឡឺម៉ង់ដោយប្រើយន្តហោះប្រតិកម្មលឿនជាងសំឡេងនៃវត្ថុរាវងាយឆេះ! ពួកគេរៀបចំការពិសោធន៍។ វាមិនដំណើរការទេ។ ហើយពួកគេបានភ្លេចអំពីវា។ ហើយមានតែនៅក្នុងឆ្នាំ 1954 វាច្បាស់ណាស់ថា Landau នៅក្នុងការគណនារបស់គាត់បានគិតតែពីភាពរំខាននៃផ្ទៃយន្តហោះប្រភេទ annular ប៉ុណ្ណោះ។ ហើយគាត់មិនបានគិតពីការរំខាននៃប្រភេទវីសទេ។ ប៉ុន្តែវាគឺជាការរំខាន helical ដែលនៅតែមិនស្ថិតស្ថេរនៅល្បឿនយន្តហោះធំតាមអំពើចិត្ត បើប្រៀបធៀបទៅនឹងល្បឿននៃសម្លេង។
តើពន្លឺប្រាប់អ្វីដល់ Suvorov Sergey Georgievich
រលកនៅលើផ្ទៃទឹក។
រលកនៅលើផ្ទៃទឹក។
មនុស្សគ្រប់គ្នាដឹងថារលកទឹកគឺខុសគ្នា។ នៅលើផ្ទៃនៃស្រះ មានការហើមគួរឱ្យកត់សម្គាល់បន្តិចដែលអង្រួនឆ្នុករបស់អ្នកនេសាទ ហើយនៅលើសមុទ្រ រលកទឹកដ៏ធំបានបក់បោកទៅលើចំហាយទឹកសមុទ្រ។ តើរលកខុសគ្នាពីគ្នាទៅវិញទៅមកយ៉ាងដូចម្តេច?
តោះមើលពីរបៀបដែលរលកទឹកលេចឡើង។
អង្ករ។ 4. ឧបករណ៍សម្រាប់ចង្វាក់រំញ័រនៃរលកនៅលើផ្ទៃទឹក។
ដើម្បីរំភើបរលកនៅលើទឹក យើងយកឧបករណ៍ដែលបង្ហាញក្នុងរូប។ 4. នៅពេលដែលម៉ូទ័រ ប៉ុន្តែបង្វិល eccentric ខ, ដំបង អេផ្លាស់ទីឡើងលើចុះក្រោម ធ្លាក់ចូលទៅក្នុងទឹកនៅជម្រៅខុសៗគ្នា។ រលករាងជារង្វង់ខ្ចាត់ខ្ចាយពីវា (រូបភាពទី 5) ។
ពួកវាជាស៊េរីនៃរនាំងឆ្លាស់គ្នានិងរនាំង។
ចម្ងាយរវាងរនាំងដែលនៅជាប់គ្នា (ឬរនាំង) ត្រូវបានគេហៅថា ប្រវែងរលកហើយជាធម្មតាត្រូវបានតំណាងដោយអក្សរក្រិក ? (lambda) (រូបភាពទី 6) ។
អង្ករ។ 5. រលកដែលបង្កើតឡើងដោយដំបងយោលតាមចង្វាក់; សំបុត្រ? ប្រវែងរលកដែលបានកំណត់
ចូរបង្កើនចំនួនបដិវត្តន៍របស់ម៉ូទ័រ ហើយដូច្នេះ ភាពញឹកញាប់នៃការយោលនៃដំបងដោយពាក់កណ្តាល។ បន្ទាប់មកចំនួនរលកដែលបានលេចឡើងក្នុងពេលជាមួយគ្នានឹងមានទំហំធំជាងពីរដង។ ប៉ុន្តែនៅពេលជាមួយគ្នានោះរលកនឹងមានប្រវែងពាក់កណ្តាល។
ចំនួនរលកដែលបង្កើតក្នុងមួយវិនាទីត្រូវបានគេហៅថា ប្រេកង់រលក។ ជាធម្មតាវាត្រូវបានតំណាងដោយអក្សរក្រិក ? (អាក្រាតកាយ)
អង្ករ។ 6. ផ្នែកឆ្លងកាត់នៃរលកទឹក។ AB - អំព្លីទីត a, BV - ប្រវែងរលក?
ទុកឱ្យឆ្នុកអណ្តែតលើទឹក។ នៅក្រោមឥទិ្ធពលនៃរលកធ្វើដំណើរ វានឹងវិល។ ច្រាំងដែលជិតឆ្នុកនឹងលើកវាឡើង ហើយប្រហោងដែលនៅខាងក្រោយនឹងបន្ទាបវាចុះ។ ក្នុងមួយវិនាទី ឆ្នុកនឹងឡើងច្រាំងជាច្រើន (និងបន្ទាបរនាំងច្រើន) ដូចជារលកបង្កើតឡើងក្នុងអំឡុងពេលនេះ។ ហើយលេខនេះគឺជាប្រេកង់នៃរលក ? . នេះមានន័យថាដោតនឹងយោលជាមួយនឹងប្រេកង់មួយ។ ? . ដូច្នេះដោយការរកឃើញសកម្មភាពនៃរលកនៅកន្លែងណាមួយនៃការសាយភាយរបស់វា យើងអាចបង្កើតប្រេកង់របស់វា។
អង្ករ។ 7. គ្រោងការណ៍នៃការតភ្ជាប់នៃរលកចម្ងាយ?, ល្បឿន v និងប្រេកង់? វាច្បាស់ណាស់ពីរូបដែល v = ??
សម្រាប់ជាប្រយោជន៍នៃភាពសាមញ្ញយើងនឹងសន្មត់ថារលកមិនរលួយទេ។ ភាពញឹកញាប់ និងប្រវែងនៃរលកដែលមិនមានការសើមគឺទាក់ទងគ្នាទៅវិញទៅមកដោយច្បាប់សាមញ្ញមួយ។ បង្កើតឡើងក្នុងមួយវិនាទី ? រលក។ រលកទាំងអស់នេះនឹងសមនឹងផ្នែកជាក់លាក់មួយ (រូបភាពទី 7) ។ រលកទីមួយដែលបានបង្កើតឡើងនៅដើមទីពីរនឹងឈានដល់ចុងបញ្ចប់នៃផ្នែកនេះ; វាត្រូវបានបំបែកពីប្រភពនៅចម្ងាយស្មើនឹងប្រវែងរលកគុណនឹងចំនួនរលកដែលបានបង្កើតនោះគឺដោយប្រេកង់ ? . ប៉ុន្តែចម្ងាយដែលធ្វើដំណើរដោយរលកក្នុងមួយវិនាទី គឺជាល្បឿននៃរលក v. ដោយវិធីនេះ
? ? ? =v
រលក និងល្បឿននៃការសាយភាយរលកជាញឹកញាប់ត្រូវបានរៀនពីបទពិសោធន៍ ប៉ុន្តែបន្ទាប់មកប្រេកង់ v អាចត្រូវបានកំណត់ដោយការគណនាដូចជា៖
? =v/?
ប្រេកង់និងរលកគឺជាលក្ខណៈសំខាន់របស់ពួកគេ; យោងតាមលក្ខណៈទាំងនេះរលកខ្លះត្រូវបានសម្គាល់ពីអ្នកដទៃ។
បន្ថែមពីលើប្រេកង់ (ឬប្រវែងរលក) រលកក៏ខុសគ្នានៅក្នុងកម្ពស់នៃ crests (ឬជម្រៅនៃ troughs) ។ កម្ពស់រលកត្រូវបានវាស់ពីកម្រិតផ្តេកនៃផ្ទៃទឹកដែលសម្រាក។ វាត្រូវបានគេហៅថា amplitude ឬជួរនៃលំយោល។
ទំហំនៃលំយោលគឺទាក់ទងទៅនឹងថាមពលដែលផ្ទុកដោយរលក។ ទំហំនៃរលកទឹកកាន់តែធំ (នេះក៏អនុវត្តចំពោះរំញ័រនៃខ្សែ ដី គ្រឹះ។ ដូចជាធំ ថាមពលក៏ធំជាង 4 ដង។ល។
ឥឡូវនេះយើងអាចប្រាប់ពីរបៀបដែលរលកសមុទ្រខុសគ្នាពីការហើមនៅក្នុងស្រះមួយ: ប្រវែងរលក ប្រេកង់យោល និងទំហំ។
ហើយការដឹងពីបរិមាណអ្វីដែលរលកនីមួយៗត្រូវបានកំណត់ដោយ វានឹងមិនមានការលំបាកក្នុងការយល់ដឹងពីធម្មជាតិនៃអន្តរកម្មនៃរលកជាមួយគ្នាទៅវិញទៅមកនោះទេ។
ពីសៀវភៅ The Newest Book of Facts។ វគ្គទី៣ [រូបវិទ្យា គីមីវិទ្យា និងបច្ចេកវិទ្យា។ ប្រវត្តិសាស្រ្តនិងបុរាណវិទ្យា។ ផ្សេងៗ] អ្នកនិពន្ធ Kondrashov Anatoly Pavlovich ពីសៀវភៅប្រវត្តិនៃទៀន អ្នកនិពន្ធ Faraday Michael ដកស្រង់ចេញពីសៀវភៅ ថាមពលអាតូមិកសម្រាប់គោលបំណងយោធា អ្នកនិពន្ធ Smith Henry Dewolf ពីសៀវភៅទម្លាក់ អ្នកនិពន្ធ Geguzin Yakov Evseevich ដកស្រង់ចេញពីសៀវភៅ រូបវិទ្យាគ្រប់ជំហាន អ្នកនិពន្ធ Perelman Yakov Isidorovich ពីសៀវភៅចលនា។ កំដៅ អ្នកនិពន្ធ Kitaygorodsky Alexander IsaakovichLECTURE II ទៀន។ ពន្លឺនៃអណ្តាតភ្លើង។ ខ្យល់ត្រូវបានទាមទារសម្រាប់ការដុត។ ការបង្កើតទឹក នៅក្នុងការបង្រៀនចុងក្រោយ យើងបានពិនិត្យមើលលក្ខណៈទូទៅ និងទីតាំងនៃផ្នែករាវនៃទៀន ព្រមទាំងរបៀបដែលអង្គធាតុរាវនេះទៅដល់កន្លែងដែលការឆេះកើតឡើង។ តើអ្នកបានប្រាកដថានៅពេលដែលទៀន
ដកស្រង់ចេញពីសៀវភៅសម្រាប់អ្នករូបវិទ្យាវ័យក្មេង [បទពិសោធន៍ និងការកម្សាន្ត] អ្នកនិពន្ធ Perelman Yakov Isidorovichការដំឡើងសម្រាប់ការដំឡើងការពិសោធទឹកធុនធ្ងន់យោងទៅតាមវិធីសាស្ត្រ centrifuge 9.36 ។ ជំពូកពីរបន្ទាប់ត្រូវបានឧទ្ទិសដល់ការពិពណ៌នាអំពីវិធីសាស្រ្តបីដែលប្រើសម្រាប់ការបំបែកឧស្សាហកម្មនៃអ៊ីសូតូបអ៊ុយរ៉ាញ៉ូម។ ពួកគេមានសារៈសំខាន់បំផុតចំពោះគម្រោងនៅពេលនេះ។ នៅពេលចាប់ផ្តើមការងារ
ពីសៀវភៅ របៀបស្វែងយល់ពីច្បាប់ស្មុគស្មាញនៃរូបវិទ្យា។ បទពិសោធន៍សាមញ្ញ និងរីករាយចំនួន 100 សម្រាប់កុមារ និងឪពុកម្តាយរបស់ពួកគេ។ អ្នកនិពន្ធ Dmitriev Alexander Stanislavovichដំណក់ទឹកដំបូងដែលរលាយ
ដកស្រង់ចេញពីសៀវភៅ Asteroid-Comet Hazard: Yesterday, Today, Tomorrow អ្នកនិពន្ធ Shustov Boris Mikhailovichស្ងួតពីទឹក អ្នកដឹងរួចហើយថាខ្យល់ដែលព័ទ្ធជុំវិញយើងពីគ្រប់ទិសទី សង្កត់ដោយកម្លាំងសន្ធឹកសន្ធាប់លើអ្វីៗទាំងអស់ដែលវាចូលមក។ បទពិសោធដែលនឹងប្រាប់នាពេលនេះនឹងបង្ហាញអ្នកពីអត្ថិភាពនៃសម្ពាធបរិយាកាសកាន់តែច្បាស់។
ពីសៀវភៅ ភ្នែក និងព្រះអាទិត្យ អ្នកនិពន្ធ Vavilov Sergey Ivanovichរលកលើផ្ទៃ នាវាមុជទឹកមិនស្គាល់ព្យុះសមុទ្រទេ។ នៅក្នុងព្យុះដ៏ខ្លាំងបំផុត ភាពស្ងប់ស្ងាត់សោយរាជ្យនៅជម្រៅជាច្រើនម៉ែត្រក្រោមនីវ៉ូទឹកសមុទ្រ។ រលកសមុទ្រគឺជាឧទាហរណ៍មួយនៃចលនារលកដែលចាប់យកតែផ្ទៃនៃរាងកាយ។ ពេលខ្លះវាអាចមើលទៅដូចនោះ។
ពីសៀវភៅរបស់អ្នកនិពន្ធ13. ស្ងួតពីទឹក ឥឡូវនេះ អ្នកបានឃើញហើយថា ខ្យល់ដែលព័ទ្ធជុំវិញយើងនៅគ្រប់ជ្រុងទាំងអស់ សង្កត់ដោយកម្លាំងសន្ធឹកសន្ធាប់លើគ្រប់របស់ដែលវាចូលមក។ បទពិសោធន៍ដែលយើងរៀបនឹងពិពណ៌នានឹងបង្ហាញឱ្យអ្នកកាន់តែច្បាស់អំពីអត្ថិភាពនៃរឿងនេះ ដូចដែលអ្នករូបវិទ្យានិយាយថា "បរិយាកាស
ពីសៀវភៅរបស់អ្នកនិពន្ធ10 ហេតុអ្វីបានជាមហាសមុទ្រមិនកក ឬបង្កកទឹកស្អាត សម្រាប់ការពិសោធន៍ យើងត្រូវការ៖ ពាងប្លាស្ទិក អំបិល។ មនុស្សគ្រប់គ្នានិយាយអំពីបរិស្ថាន។ ពាក្យទាន់សម័យបែបនេះ។ ជាធម្មតាពួកគេមានន័យថាការបំពុលនៃពិភពលោកជុំវិញយើង។ ជាការពិតអ្វីៗអាចបំពុលបាន។
ពីសៀវភៅរបស់អ្នកនិពន្ធ17 រលកឈរ ឬព្យុះក្នុងទឹកតែ សម្រាប់ការពិសោធន៍ យើងនឹងត្រូវការ៖ ចានផ្លាស្ទិចធំមួយ (អ្នកអាចយកដបប្លាស្ទិកធំទូលាយមួយជាមួយនឹងកដែលកាត់ចេញ) ម៉ាស៊ីនលាយ។ ចាប់តាំងពីយើងចាប់ផ្តើមអំពីខ្សែពួរ ចូរយើងគិតអំពីច្បាប់រូបវិទ្យាដែលអាចរៀនបានដោយប្រើខ្សែពួរ។ រាវ
ពីសៀវភៅរបស់អ្នកនិពន្ធ៨.៣. ការបំភាយយន្តហោះទឹក និងរលកយក្សស៊ូណាមិដែលបង្កឡើងដោយផលប៉ះពាល់ សមុទ្រ និងមហាសមុទ្រគ្របដណ្តប់លើផ្ទៃផែនដីភាគច្រើន ដូច្នេះប្រូបាប៊ីលីតេនៃអាចម៍ផ្កាយ និងផ្កាយដុះកន្ទុយដែលជះឥទ្ធិពលលើផ្ទៃទឹកគឺខ្ពស់ជាងនៅលើដី។ រលកនៅក្នុងទឹកនៅក្នុងតំបន់ផលប៉ះពាល់ជិត។ រលកបង្កឡើងដោយអាចម៍ផ្កាយធ្លាក់ចូល
ពីសៀវភៅរបស់អ្នកនិពន្ធ៨.៤. វត្ថុងាយរងគ្រោះនៅលើផ្ទៃផែនដី នៅពេលដែលអរិយធម៌របស់មនុស្សមានការរីកចម្រើន ទិដ្ឋភាពថ្មីៗកាន់តែច្រើនឡើងនៃគ្រោះថ្នាក់អាចម៍ផ្កាយលេចឡើង។ នាពេលបច្ចុប្បន្ន ទំនប់វារីអគ្គិសនីខ្ពស់ រោងចក្រគីមីធំៗ មានថាមពលខ្លាំង
> រលកទឹក។
រុករក រលកនៅលើទឹក។និងផ្លាស់ទីធាតុជុំវិញ។ ស្វែងយល់ពីអ្វីដែលជាដំណាក់កាល និងល្បឿនជាក្រុម រលកនៃយន្តហោះ ឧទាហរណ៏នៃចលនារាងជារង្វង់។
ជាធម្មតា រលកទឹក។(ចលនាឆ្លងកាត់ និងបណ្តោយ) អាចត្រូវបានពិចារណាក្នុងជីវិតពិត។
ភារកិច្ចសិក្សា
- ពិពណ៌នាអំពីចលនានៃភាគល្អិតនៅក្នុងរលកទឹក។
ចំណុចសំខាន់
- ភាគល្អិតនៅក្នុងរលកទឹកផ្លាស់ទីជារង្វង់។
- ប្រសិនបើរលកផ្លាស់ទីយឺតជាងខ្យល់នៅពីលើពួកវា នោះថាមពលត្រូវបានផ្ទេរពីខ្យល់ទៅរលក។
- នៅលើផ្ទៃ រំញ័រទទួលបានកម្លាំងអតិបរមា ហើយបាត់បង់វានៅពេលវាលិច។
លក្ខខណ្ឌ
- ល្បឿនដំណាក់កាល គឺជាអត្រានៃការសាយភាយនៃរលកស៊ីនុសសុទ្ធនៃប្រវែងគ្មានកំណត់ និងទំហំតូច។
- ល្បឿនក្រុមគឺជាអត្រានៃការបន្តពូជនៃស្រោមសំបុត្ររលកដែលបានកែប្រែ។ វាត្រូវបានគេចាត់ទុកថាជាអត្រានៃការបញ្ជូនព័ត៌មាន ឬថាមពល។
- រលកនៃយន្តហោះ - ហ្វូតុនរលកលេចឡើងជាយន្តហោះប៉ារ៉ាឡែលគ្មានកំណត់នៃទំហំថេរពីកំពូលទៅកំពូល ដែលមានទីតាំងនៅកាត់កែងទៅនឹងវ៉ិចទ័រល្បឿនដំណាក់កាល។
ឧទាហរណ៍
មធ្យោបាយងាយស្រួលបំផុតគឺទៅសមុទ្រ បឹង ឬសូម្បីតែទៅបន្ទប់ទឹក។ គ្រាន់តែផ្លុំចូលទៅក្នុងពែងទឹកហើយសម្គាល់ឃើញថាអ្នកកំពុងបង្កើតរលក។
រលកទឹកតំណាងឱ្យតំបន់សម្បូរបែបសម្រាប់អ្នករូបវិទ្យាសិក្សា។ លើសពីនេះទៅទៀត ការពិពណ៌នារបស់ពួកគេហួសពីវិសាលភាពនៃវគ្គណែនាំ។ ជាញឹកញាប់យើងឃើញរលកក្នុង 2D ប៉ុន្តែយើងនឹងពិភាក្សាអំពី 1D នៅទីនេះ។
រលកលើផ្ទៃក្នុងទឹក។
ភាពប្លែកនៃបាតុភូតទាំងនេះ គឺស្ថិតនៅក្នុងការពិតដែលថាពួកវាអាចរួមបញ្ចូលចលនាឆ្លងកាត់ និងបណ្តោយ។ ដោយសារតែនេះ ភាគល្អិតធ្វើចលនារាងជារង្វង់ (តាមទ្រនិចនាឡិកា)។ ចលនា oscillatory ខ្ពស់បំផុតលេចឡើងនៅលើផ្ទៃនិងចុះខ្សោយជាមួយនឹងការធ្វើឱ្យកាន់តែស៊ីជម្រៅ។
រលកត្រូវបានបង្កើតឡើងដោយខ្យល់ឆ្លងកាត់ផ្ទៃសមុទ្រ។ ប្រសិនបើល្បឿននៃការសាយភាយរលកគឺទាបជាងខ្យល់ នោះថាមពលត្រូវបានផ្ទេរពីខ្យល់ទៅរលក។
ប្រសិនបើយើងជួបប្រទះរលកយន្តហោះលីនេអ៊ែរ monochromatic នៅជម្រៅ នោះភាគល្អិតនៅជិតផ្ទៃផ្លាស់ទីជារង្វង់ បង្កើតជាចលនារលកបណ្តោយ (ថយក្រោយ) និងឆ្លងកាត់ (ឡើងលើ និងចុះក្រោម)។ នៅពេលដែលការសាយភាយរលកកើតឡើងនៅក្នុងទឹករាក់ នោះគន្លងភាគល្អិតនឹងរួញទៅជារាងពងក្រពើ។ ទំហំកាន់តែខ្ពស់ នោះគន្លងបិទកាន់តែខ្សោយ។ បន្ទាប់ពីឆ្លងកាត់តាមជួរភ្នំ ភាគល្អិតត្រូវបានផ្លាស់ទីលំនៅពីទីតាំងមុន ហើយបង្កើតបានជា Stokes drift ។
នៅពីមុខអ្នកគឺជារលកដែលសាយភាយក្នុងទិសដៅនៃល្បឿនដំណាក់កាល
រលកទឹកដឹកជញ្ជូនថាមពល ដូច្នេះពួកគេប្រើចលនារាងកាយដើម្បីបង្កើតវា។ ថាមពលនៃរលកអាស្រ័យលើទំហំ ប្រវែង និងដង់ស៊ីតេនៃទឹក។ រលកជ្រៅត្រូវគ្នាទៅនឹងជម្រៅទឹកដែលធំជាងពាក់កណ្តាលនៃប្រវែងរលក។ រលកកាន់តែជ្រៅ វាកាន់តែលឿន។ នៅក្នុងទឹករាក់ ល្បឿនក្រុមឈានដល់ល្បឿនដំណាក់កាល។ ឥឡូវនេះ ពួកគេមិនផ្តល់ទម្រង់ប្រកបដោយនិរន្តរភាព ដើម្បីប្រើប្រាស់ជាប្រភពថាមពលកកើតឡើងវិញប្រកបដោយនិរន្តរភាពនោះទេ។
ចលនានៃទឹកបណ្តាលឱ្យភាគល្អិតធ្វើដំណើរក្នុងផ្លូវរាងជារង្វង់ (តាមទ្រនិចនាឡិកា)។ រឿងនេះគឺថារលកមានលក្ខណៈសម្បត្តិឆ្លងកាត់និងបណ្តោយ។
រូបមន្តដែលបានមកពីខាងលើមានសុពលភាពសម្រាប់តែរលកទឹកជ្រៅប៉ុណ្ណោះ។ ពួកវានៅតែមានភាពត្រឹមត្រូវប្រសិនបើជម្រៅទឹកគឺពាក់កណ្តាលនៃប្រវែងរលក។ នៅជម្រៅរាក់ ភាគល្អិតទឹកនៅលើផ្ទៃរលកពណ៌នាមិនមែនជាគន្លងរាងជារង្វង់ទេ ប៉ុន្តែជារាងអេលីប ហើយទំនាក់ទំនងដែលបានមកពីគឺមិនត្រឹមត្រូវ ហើយតាមពិតទៅទម្រង់ស្មុគស្មាញជាង។ ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយ សម្រាប់រលកនៅក្នុងទឹករាក់ខ្លាំង ក៏ដូចជាសម្រាប់រលកវែងៗក្នុងទឹកមធ្យម ទំនាក់ទំនងរវាងប្រវែង និងល្បឿននៃការសាយភាយរលកម្តងទៀតកើតឡើងលើទម្រង់សាមញ្ញជាង។ នៅក្នុងករណីទាំងពីរនេះ ការផ្លាស់ទីលំនៅបញ្ឈរនៃភាគល្អិតទឹកនៅលើផ្ទៃទំនេរគឺតូចណាស់បើប្រៀបធៀបទៅនឹងការផ្លាស់ទីលំនៅផ្ដេក។ ដូច្នេះម្តងទៀត យើងអាចសន្មត់ថារលកមានរូបរាងប្រហាក់ប្រហែលនឹង sinusoidal ។ ដោយសារគន្លងភាគល្អិតគឺជាពងក្រពើដែលមានរាងសំប៉ែតខ្លាំង ឥទ្ធិពលនៃការបង្កើនល្បឿនបញ្ឈរលើការបែងចែកសម្ពាធអាចត្រូវបានគេមិនយកចិត្តទុកដាក់។ បន្ទាប់មកនៅលើបញ្ឈរនីមួយៗ សម្ពាធនឹងផ្លាស់ប្តូរដោយយោងទៅតាមច្បាប់ឋិតិវន្ត។
អនុញ្ញាតឱ្យ "ច្រាំង" នៃទឹកដែលមានទទឹង b សាយភាយលើផ្ទៃទឹកខាងលើបាតរាបស្មើជាមួយនឹងល្បឿនពីស្តាំទៅឆ្វេង ដោយបង្កើនកម្រិតទឹកពីម៉ោង 1 ដល់ ម៉ោង 2 (រូបភាព 4.4) ។ មុនពេលមកដល់នៃរលកទឹកបានសម្រាក។ ល្បឿននៃចលនារបស់វាបន្ទាប់ពីកម្រិតឡើង ល្បឿននេះមិនស្របគ្នានឹងល្បឿននៃអ័ក្សនោះទេ វាចាំបាច់ដើម្បីបង្កឱ្យមានចលនាក្រោយនៃបរិមាណទឹកនៅក្នុងតំបន់ផ្លាស់ប្តូរនៃទទឹង b ទៅខាងស្តាំ ហើយដោយហេតុនេះបង្កើនកម្រិតទឹក។
រូប 4.4 ទំ
ជម្រាលនៃអ័ក្សតាមបណ្តោយទទឹងទាំងមូលរបស់វាត្រូវបានសន្មត់ថាថេរនិងស្មើគ្នា។ ផ្តល់ថាល្បឿន u តូចល្មមអាចធ្វេសប្រហែសបានបើប្រៀបធៀបទៅនឹងល្បឿន c នៃការសាយភាយរលក ល្បឿនបញ្ឈរនៃទឹកនៅក្នុងតំបន់នៃរលកនឹងមាន (រូបភាព 4.5)
លក្ខខណ្ឌបន្ត 3.4 ដែលត្រូវបានអនុវត្តទៅលើស្រទាប់ទឹកតែមួយ (ក្នុងទិសដៅកាត់កែងទៅនឹងយន្តហោះនៃរូបភាព 4.4) មានទម្រង់
w 1 l 1 \u003d w 2 l 2, (អាំងតេក្រាលបានបាត់ដោយសារតែលីនេអ៊ែរនៃតំបន់ដែលបានពិចារណា)
នៅទីនេះ u 1 និង u 2 គឺជាល្បឿនមធ្យមនៅក្នុងផ្នែកឆ្លងកាត់ l 1 និង l 2 នៃលំហូររៀងគ្នា។ l 1 និង l 2 គឺជាបរិមាណលីនេអ៊ែរ (ប្រវែង) ។
សមីការនេះអនុវត្តចំពោះករណីនេះ នាំទៅរកទំនាក់ទំនង
h 2 u \u003d bV ឬ h 2 u \u003d c (h 2 -h 1) ។ (4.9)
ពី 4.9 វាអាចត្រូវបានគេមើលឃើញថាទំនាក់ទំនងរវាងល្បឿន u និង c មិនអាស្រ័យលើទទឹងនៃអ័ក្ស។
សមីការ 4.9 នៅតែជាការពិតសម្រាប់អ័ក្សដែលមានទម្រង់មិនរាងចតុកោណកែង (សន្មត់ថាមុំ b គឺតូច)។ នេះអាចត្រូវបានបង្ហាញយ៉ាងងាយស្រួលដោយការបែងចែកអ័ក្សបែបនេះទៅជាស៊េរីនៃរាងតូចចង្អៀតដែលមានទម្រង់ត្រង់ ហើយបន្ថែមសមីការបន្តដែលគូរឡើងសម្រាប់អ័ក្សនីមួយៗ៖
មកពីណា បានផ្តល់ថាភាពខុសគ្នា h 2 - h 1 អាចត្រូវបានគេមិនយកចិត្តទុកដាក់ ហើយជំនួសឱ្យ h 2i ក្នុងករណីនីមួយៗ ជំនួស h 2 វាប្រែចេញ។ លក្ខខណ្ឌនេះមានសុពលភាពក្រោមការសន្មត់ដែលបានទទួលយករួចហើយថាល្បឿន u គឺតូច (សូមមើល 4.9) ។
ទំនាក់ទំនង Kinematic 4.9 គួរតែត្រូវបានបំពេញបន្ថែមជាមួយនឹងទំនាក់ទំនងថាមវន្តដែលបានមកពីការពិចារណាដូចខាងក្រោមៈ
បរិមាណទឹកនៃទទឹង b នៅក្នុងតំបន់នៃអ័ក្សគឺស្ថិតនៅក្នុងចលនាបង្កើនល្បឿន ដោយសារភាគល្អិតដែលបង្កើតបានជាបរិមាណនេះចាប់ផ្តើមចលនារបស់ពួកគេនៅគែមខាងស្តាំជាមួយនឹងល្បឿនសូន្យ ហើយនៅគែមខាងឆ្វេងពួកគេមានល្បឿន u (រូបភាព 4.4) . ភាគល្អិតទឹកតាមអំពើចិត្ត ត្រូវបានយកចេញពីផ្ទៃខាងក្នុងនៃផ្លុំ។ ពេលវេលាដែលវាត្រូវការសម្រាប់រលកដើម្បីឆ្លងកាត់ភាគល្អិតនេះគឺ
ដូច្នេះការបង្កើនល្បឿននៃភាគល្អិត
លើសពីនេះទៀតទទឹងនៃអ័ក្ស (វិមាត្រលីនេអ៊ែររបស់វានៅក្នុងយន្តហោះកាត់កែងទៅនឹងរូបភាព) ត្រូវបានយកស្មើនឹងមួយ (រូបភាព 4.6) ។ នេះអនុញ្ញាតឱ្យអ្នកសរសេរកន្សោមសម្រាប់ម៉ាស់នៃបរិមាណទឹកដែលមានទីតាំងនៅតំបន់នៃអ័ក្សដូចខាងក្រោម:
ដែល h m គឺជាកម្រិតទឹកជាមធ្យមនៅក្នុងតំបន់នៃប៉ែល។ (4.11)
ភាពខុសគ្នានៃសម្ពាធនៅលើផ្នែកទាំងពីរនៃអ័ក្សនៅកម្ពស់ដូចគ្នាគឺ (យោងទៅតាមរូបមន្តសន្ទនីយស្តាទិច) ដែលជាថេរសម្រាប់សារធាតុដែលបានផ្តល់ឱ្យ (ទឹក) ។
ដូច្នេះកម្លាំងសម្ពាធសរុបដែលធ្វើសកម្មភាពលើបរិមាណទឹកដែលបានពិចារណាក្នុងទិសផ្ដេកគឺស្មើនឹង។ ច្បាប់ទីពីររបស់ញូតុន (សមីការមូលដ្ឋាននៃឌីណាមិក) ដោយគិតគូរពី 4.10 និង 4.11 នឹងត្រូវបានសរសេរជា៖
កន្លែងណា។ (4.12)
ដូច្នេះ ទទឹងនៃអ័ក្សធ្លាក់ចេញពីសមីការ។ ស្រដៀងគ្នាទៅនឹងរបៀបដែលវាត្រូវបានធ្វើសម្រាប់សមីការ 4.9 វាត្រូវបានបង្ហាញថាសមីការ 4.12 ក៏អាចអនុវត្តបានសម្រាប់ shaft ដែលមានទម្រង់ផ្សេងគ្នាដោយផ្តល់ថាភាពខុសគ្នា h 2 - h 1 គឺតូចបើប្រៀបធៀបទៅនឹង h 2 និង h 1 ខ្លួនឯង។
ដូច្នេះមានប្រព័ន្ធនៃសមីការ 4.9 និង 4.12 ។ លើសពីនេះទៀតនៅផ្នែកខាងឆ្វេងនៃសមីការ 4.9, h 2 ត្រូវបានជំនួសដោយ h m (ដែលមានអ័ក្សទាបហើយជាលទ្ធផលនៃភាពខុសគ្នាតិចតួច h 2 - h 1 គឺអាចទទួលយកបាន) ហើយសមីការ 4.12 ត្រូវបានបែងចែកទៅជាសមីការ 4.9:
បន្ទាប់ពីការកាត់បន្ថយយើងទទួលបាន
ការឆ្លាស់គ្នានៃអ័ក្សដែលមានមុំស៊ីមេទ្រីនៃទំនោរ (ដែលគេហៅថាអ័ក្សវិជ្ជមាននិងអវិជ្ជមាន) នាំឱ្យមានការបង្កើតរលក។ ល្បឿននៃការឃោសនានៃរលកបែបនេះមិនអាស្រ័យលើរូបរាងរបស់វាទេ។
រលកវែងៗក្នុងទឹករាក់ សាយភាយក្នុងល្បឿនមួយហៅថា ល្បឿនសំខាន់។
ប្រសិនបើអ័ក្សទាបជាច្រើនដើរតាមគ្នានៅលើទឹក ដែលនីមួយៗបង្កើនកម្រិតទឹកបន្តិច នោះល្បឿននៃផ្លាប់បន្តបន្ទាប់នីមួយៗគឺធំជាងល្បឿននៃផ្លាប់មុនបន្តិច ចាប់តាំងពីក្រោយបានបណ្តាលឱ្យមានការកើនឡើងនៅក្នុងជម្រៅ h ។ លើសពីនេះ រលកបន្តបន្ទាប់នីមួយៗមិននៅក្នុងទឹកទេ ប៉ុន្តែនៅក្នុងទឹកកំពុងផ្លាស់ទីក្នុងទិសដៅនៃរលកជាមួយនឹងល្បឿន u ។ ទាំងអស់នេះនាំឱ្យមានការពិតដែលថា shafts ជាបន្តបន្ទាប់បានយកឈ្នះលើមុនដែលបណ្តាលឱ្យមានការចោតនៃកម្ពស់កំណត់។
ប្រភេទរលកដ៏គួរឱ្យចាប់អារម្មណ៍បន្ទាប់ ដែលមនុស្សគ្រប់គ្នាបានឃើញយ៉ាងច្បាស់ ហើយដែលជាធម្មតាបម្រើជាឧទាហរណ៍នៃរលកនៅក្នុងវគ្គសិក្សាបឋម គឺជារលកនៅលើផ្ទៃទឹក។ អ្នកនឹងឃើញថាវាជាការពិបាកក្នុងការគិតអំពីឧទាហរណ៍ដែលអកុសលជាងនេះទៅទៀត ព្រោះវាមិនដូចជាសំឡេងឬពន្លឺតិចបំផុតនោះទេ។ នៅទីនេះត្រូវបានប្រមូលផ្តុំការលំបាកទាំងអស់ដែលអាចមានតែនៅក្នុងរលក។ ចូរចាប់ផ្តើមជាមួយនឹងរលកដ៏វែងនៅក្នុងទឹកជ្រៅ។ ប្រសិនបើយើងចាត់ទុកថាមហាសមុទ្រមានជម្រៅជ្រៅបំផុត ហើយមានការរំខានខ្លះៗលើផ្ទៃរបស់វា នោះ "រលក" នឹងកើតឡើង។ ជាទូទៅ ការរំខានណាមួយអាចធ្វើទៅបាន ប៉ុន្តែចលនា sinusoidal ជាមួយនឹងការរំខានតិចតួចបំផុតបង្កើតបានជារលកដែលស្រដៀងនឹងរលកសមុទ្ររលោងធម្មតានឹងទៅ។ ច្រាំងសមុទ្រ។ ជាមធ្យម ទឹកនៅតែនៅនឹងកន្លែង ហើយរលកខ្លួនវាផ្លាស់ទី។ តើចលនាប្រភេទនេះ ឆ្លងកាត់ ឬបណ្តោយ? វាមិនអាចមានទាំងមួយ ឬផ្សេងទៀតទេ៖ មិនឆ្លងកាត់ ឬបណ្តោយ។ កន្លែងដែលបានផ្តល់ឱ្យ humps ជំនួសជាមួយ depressions វាមិនអាចជាចលនាឡើងចុះដោយគ្រាន់តែដោយសារតែច្បាប់នៃការអភិរក្សបរិមាណទឹក។ ទឹកពី depression គួរទៅណា? រលកបង្ហាប់ ពោលគឺសំឡេងនៅក្នុងទឹក គឺធំជាងច្រើនដង៖ យើងមិនគិតពីវាឥឡូវនេះទេ ដូច្នេះសម្រាប់យើងឥឡូវនេះ ទឹកគឺមិនអាចបង្រួមបាន ដូច្នេះនៅពេលដែលការធ្លាក់ទឹកចិត្តកើតឡើង ទឹកពីកន្លែងនេះអាចផ្លាស់ទីបានតែទៅចំហៀង។ នេះជារបៀបដែលវាប្រែជាពិតប្រាកដ។ ចេញ៖ ភាគល្អិតនៃទឹកនៅជិតផ្ទៃនឹងផ្លាស់ទី ប្រហែលជុំវិញរង្វង់។ ថ្ងៃណាមួយ ពេលអ្នកកំពុងដេកលើទឹក ដេកលើរង្វង់មួយ ហើយរលករលោងបែបនេះក៏មកដល់ សូមក្រឡេកមើលវត្ថុជិតខាង នោះអ្នកនឹងឃើញថាវាកំពុងវិលជារង្វង់។ ដូច្នេះរូបភាពគឺមិននឹកស្មានដល់៖ នៅទីនេះយើងកំពុងដោះស្រាយជាមួយនឹងល្បាយនៃរលកបណ្តោយ និងឆ្លងកាត់។ នៅពេលដែលជម្រៅកើនឡើង រង្វង់ថយចុះរហូតទាល់តែគ្មានអ្វីនៅសល់ក្នុងជម្រៅគ្រប់គ្រាន់ (រូបភាព 51.9)។
វាគួរឱ្យចាប់អារម្មណ៍ណាស់ក្នុងការកំណត់ល្បឿននៃរលកបែបនេះ។ វាត្រូវតែជាការរួមបញ្ចូលគ្នាមួយចំនួននៃដង់ស៊ីតេនៃទឹក, ការបង្កើនល្បឿនដោយសារតែទំនាញ, ដែលក្នុងករណីនេះជាកម្លាំងស្ដារឡើងវិញ, និងអាចជាប្រវែងរលកនិងជម្រៅ។ ប្រសិនបើយើងពិចារណាករណីនៃជម្រៅគ្មានកំណត់ នោះល្បឿននឹងមិនអាស្រ័យលើវាទៀតទេ។ ប៉ុន្តែរូបមន្តណាក៏ដោយដែលយើងយកសម្រាប់ល្បឿនដំណាក់កាលនៃរលក វាត្រូវតែមានបរិមាណទាំងនេះក្នុងការរួមបញ្ចូលគ្នាដើម្បីផ្តល់វិមាត្រត្រឹមត្រូវ។ បន្ទាប់ពីបានសាកល្បងវិធីផ្សេងគ្នាជាច្រើន យើងរកឃើញថាមានតែការរួមបញ្ចូលគ្នាមួយប៉ុណ្ណោះ។ g
ហើយ λ អាចផ្តល់ឱ្យយើងនូវវិមាត្រនៃល្បឿន ពោលគឺ √(gλ),
ដែលមិនរាប់បញ្ចូលដង់ស៊ីតេទាំងអស់។ តាមការពិត រូបមន្តសម្រាប់ល្បឿនដំណាក់កាលនេះគឺមិនត្រឹមត្រូវទេ ហើយការវិភាគពេញលេញនៃឌីណាមិកដែលយើងនឹងមិនបញ្ចូល បង្ហាញថាអ្វីៗនឹងប្រែក្លាយតាមវិធីដែលយើងធ្វើ លើកលែងតែ √(2
π),
i.e.
គួរឱ្យចាប់អារម្មណ៍ រលកវែងធ្វើដំណើរលឿនជាងរលកខ្លី។ ដូច្នេះនៅពេលដែលទូកម៉ូតូឆ្លងកាត់ពីចម្ងាយបង្កើតរលក បន្ទាប់ពីរយៈពេលជាក់លាក់ណាមួយ ពួកគេនឹងទៅដល់ច្រាំង ប៉ុន្តែនៅពេលដំបូង វានឹងកម្រកើតមានណាស់ ចាប់តាំងពីរលកដ៏វែងមកមុន។ បន្ទាប់មក រលកចូលមកកាន់តែខ្លីទៅៗ នៅពេលដែលល្បឿនធ្លាក់ចុះជាឫសការ៉េនៃរលក។
"ប៉ុន្តែនេះមិនមែនជាការពិតទេ" នរណាម្នាក់អាចជំទាស់ "ពីព្រោះដើម្បីធ្វើសេចក្តីថ្លែងការណ៍បែបនេះ យើងត្រូវពិនិត្យមើល ក្រុមល្បឿន "។ ត្រឹមត្រូវ ពិតណាស់។ រូបមន្តសម្រាប់ល្បឿនដំណាក់កាលមិនប្រាប់យើងថាមួយណាមកមុនទេ។ មានតែល្បឿនក្រុមទេដែលអាចប្រាប់យើងអំពីរឿងនេះ។ ដូច្នេះ យើងត្រូវតែទទួលបានល្បឿនក្រុម ហើយយើងអាចបង្ហាញថាវាស្មើនឹងពាក់កណ្តាលល្បឿននៃដំណាក់កាល។ ដើម្បីធ្វើដូចនេះអ្នកគ្រាន់តែត្រូវចាំថាល្បឿនដំណាក់កាលមានឥរិយាបទដូចជាឫសការ៉េនៃប្រវែងរលក។ ល្បឿនក្រុមមានឥរិយាបទដូចគ្នា ពោលគឺជាឫសការ៉េនៃប្រវែងរលក។ ប៉ុន្តែតើល្បឿនក្រុមអាចជាល្បឿនពាក់កណ្តាលដំណាក់កាលដោយរបៀបណា? សូមក្រឡេកមើលក្រុមរលកដែលបង្កឡើងដោយទូកឆ្លងកាត់ ហើយដើរតាមរលកជាក់លាក់មួយ។ អ្នកនឹងឃើញថាគាត់រត់ជាមួយក្រុម ប៉ុន្តែបន្តិចម្ដងៗក៏តូចទៅៗ ហើយពេលគាត់ឈានដល់មុខ គាត់ក៏ស្លាប់ទាំងស្រុង។ ប៉ុន្តែតាមរបៀបអាថ៌កំបាំង និងមិនអាចយល់បាន រលកខ្សោយមួយបានផុសចេញពីផ្នែកខាងមុខខាងក្រោយ ដើម្បីជំនួសវា ហើយវាកាន់តែរឹងមាំ និងកាន់តែខ្លាំង។ សរុបមក រលកកំពុងធ្វើដំណើរកាត់ក្រុម ខណៈពេលដែលក្រុមខ្លួនឯងកំពុងផ្លាស់ទីយឺតជាងរលកទាំងនេះពីរដង។
ដោយសារល្បឿននៃក្រុម និងដំណាក់កាលមិនស្មើគ្នា រលកដែលបណ្តាលមកពីវត្ថុផ្លាស់ទីនឹងលែងគ្រាន់តែជារាងសាជី ប៉ុន្តែកាន់តែស្មុគស្មាញ និងគួរឱ្យចាប់អារម្មណ៍។ អ្នកអាចឃើញវានៅក្នុងរូបភព។ ៥១.១០ ដែលបង្ហាញពីរលកដែលបណ្ដាលមកពីទូកដែលធ្វើដំណើរឆ្លងកាត់ទឹក។ ចំណាំថាពួកវាមិនដូចអ្វីដែលយើងទទួលបានសម្រាប់សំឡេងទេ (នៅពេលដែលល្បឿនមិនអាស្រ័យលើប្រវែងរលក) ដែលផ្នែកខាងមុខរលកគ្រាន់តែជាកោណដែលរីករាលដាលទៅចំហៀង។ ផ្ទុយទៅវិញ យើងទទួលបានរលកនៅពីក្រោយវត្ថុដែលកំពុងផ្លាស់ទី ផ្នែកខាងមុខដែលកាត់កែងទៅនឹងចលនារបស់វា ហើយសូម្បីតែរលកតូចៗដែលផ្លាស់ទីនៅមុំផ្សេងគ្នាពីភាគី។ រូបភាពទាំងមូលនៃចលនានៃរលកទាំងមូលអាចបង្កើតឡើងវិញបានយ៉ាងស្រស់ស្អាត ដោយគ្រាន់តែដឹងថាល្បឿនដំណាក់កាលគឺសមាមាត្រទៅនឹងឫសការ៉េនៃប្រវែងរលក។ ល្បិចទាំងមូលគឺថាលំនាំរលកគឺនៅជាប់នឹងទូក (ផ្លាស់ទីក្នុងល្បឿនថេរ); ប្រភេទរលកផ្សេងទៀតទាំងអស់នឹងយឺតជាងវា។
រហូតមកដល់ពេលនេះ យើងបានចាត់ទុករលកដ៏វែង ដែលកម្លាំងស្ដារឡើងវិញ គឺជាទំនាញផែនដី។ ប៉ុន្តែនៅពេលដែលរលកខ្លីខ្លាំង នោះកម្លាំងស្ដារសំខាន់គឺការទាក់ទាញ capillary ពោលគឺថាមពលនៃភាពតានតឹងលើផ្ទៃ។ សម្រាប់រលកភាពតានតឹងផ្ទៃ ល្បឿនដំណាក់កាលគឺ
កន្លែងណា ធគឺជាភាពតានតឹងផ្ទៃ ហើយ ρ គឺជាដង់ស៊ីតេ។ នេះផ្ទុយពីនេះជាការពិត៖ ប្រវែងរលកកាន់តែខ្លី ធំជាងវាប្រែថាល្បឿនដំណាក់កាល។ ប្រសិនបើទាំងទំនាញ និងកម្លាំង capillary ធ្វើសកម្មភាពដូចធម្មតា នោះយើងទទួលបានការរួមបញ្ចូលគ្នា
កន្លែងណា k=
2
π/λ
គឺជាលេខរលក។ ដូចដែលអ្នកអាចឃើញល្បឿននៃរលកនៅលើទឹកគឺពិតជារឿងមួយ។ ស្មុគស្មាញ។នៅក្នុងរូបភព។ 51.11 បង្ហាញពីល្បឿនដំណាក់កាលជាមុខងារនៃប្រវែងរលក។ វាមានទំហំធំសម្រាប់រលកខ្លីៗ ធំសម្រាប់រលកវែងៗ ប៉ុន្តែវាមានល្បឿននៃការសាយភាយអប្បបរមាមួយចំនួនរវាងពួកវា។ ដោយផ្អែកលើរូបមន្តនេះ គេក៏អាចគណនាល្បឿននៃក្រុមបានដែរ៖ វាប្រែថាស្មើនឹង 3/2 នៃល្បឿនដំណាក់កាលសម្រាប់ ripple និង 1
/
2
ល្បឿនដំណាក់កាលសម្រាប់រលក "ទំនាញ" ។ នៅខាងឆ្វេងនៃអប្បបរមា ល្បឿនក្រុមគឺធំជាងល្បឿនដំណាក់កាល ហើយនៅខាងស្តាំ ល្បឿនក្រុមគឺតិចជាង។ បាតុភូតគួរឱ្យចាប់អារម្មណ៍ជាច្រើនត្រូវបានផ្សារភ្ជាប់ជាមួយនឹងការពិតនេះ។ ដោយសារល្បឿនក្រុមកើនឡើងយ៉ាងឆាប់រហ័សជាមួយនឹងការថយចុះនៃរលកចម្ងាយ ប្រសិនបើយើងបង្កើតការរំខានណាមួយ រលកនៃប្រវែងសមស្របនឹងកើតឡើង ដែលធ្វើដំណើរក្នុងល្បឿនអប្បបរមា ហើយរលកខ្លី និងវែងខ្លាំងនឹងរត់ពីមុខពួកវាក្នុងល្បឿនកាន់តែលឿន។ នៅក្នុងតួទឹកណាមួយ រលកខ្លីៗអាចមើលឃើញយ៉ាងងាយ ប៉ុន្តែរលកវែងៗពិបាកសង្កេតជាង។
ដូច្នេះហើយ យើងបានឃើញថា រលករលកដែលប្រើជាញឹកញាប់ដើម្បីបង្ហាញរលកសាមញ្ញ គឺពិតជាស្មុគស្មាញ និងគួរឱ្យចាប់អារម្មណ៍ជាងនេះទៅទៀត៖ ពួកវាមិនមានផ្នែកខាងមុខនៃរលកមុតស្រួច ដូចក្នុងករណីរលកសាមញ្ញដូចជាសំឡេង ឬពន្លឺ។ រលកសំខាន់ដែលបំបែកទៅមុខមានរលកតូចៗ។ ដោយសារតែការបែកខ្ចាត់ខ្ចាយ ការរំខានយ៉ាងខ្លាំងនៃផ្ទៃទឹកមិននាំឱ្យមានរលកខ្លាំងនោះទេ។ ទោះយ៉ាងណាក៏ដោយ រលកតូចៗបានមកមុន។ ក្នុងករណីណាក៏ដោយ នៅពេលដែលវត្ថុមួយផ្លាស់ទីឆ្លងកាត់ទឹកក្នុងល្បឿនជាក់លាក់មួយ រូបភាពដ៏ស្មុគស្មាញមួយកើតឡើង ដោយសាររលកផ្សេងៗគ្នាធ្វើដំណើរក្នុងល្បឿនខុសៗគ្នា។ ការយកទឹកមួយទឹក អ្នកអាចបង្ហាញយ៉ាងងាយថារលកតូចៗនឹងលឿនបំផុត ហើយរលកធំៗនឹងដើរតាមវា។ បន្ថែមពីលើនេះការទំលាក់រនាំង អ្នកអាចមើលឃើញថាកន្លែងដែលមានជម្រៅតិចគឺមានល្បឿនតិច។ ប្រសិនបើរលកទៅមុំខ្លះទៅបន្ទាត់នៃជម្រាលអតិបរមា នោះវារុំក្នុងទិសដៅនៃបន្ទាត់នេះ។ តាមរបៀបនេះ អ្នកអាចបង្ហាញពីរឿងផ្សេងៗគ្នាជាច្រើន ហើយឈានដល់ការសន្និដ្ឋានថា រលកនៅលើទឹកគឺជារឿងស្មុគស្មាញជាងរលកនៅលើអាកាស។
ល្បឿននៃរលកវែងជាមួយនឹងចលនារាងជារង្វង់នៃទឹកថយចុះនៅក្នុងកន្លែងរាក់ ហើយកើនឡើងក្នុងជម្រៅជ្រៅមួយ។ ដូច្នេះហើយពេលរលកចូលទៅច្រាំងដែលជម្រៅតិច វាថយចុះ។ ប៉ុន្តែកន្លែងដែលទឹកកាន់តែជ្រៅ រលកផ្លាស់ទីកាន់តែលឿន ដូច្នេះយើងជួបនឹងយន្តការរលកឆក់ម្តងទៀត។ ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយនៅពេលនេះ ដោយសាររលកមិនមានលក្ខណៈសាមញ្ញ ផ្នែកខាងមុខនៃការតក់ស្លុតរបស់វាមានការបង្ខូចទ្រង់ទ្រាយច្រើន៖ រលក "ពត់ខ្លួន" តាមរបៀបដែលធ្លាប់ស្គាល់បំផុតសម្រាប់យើង (រូបភាព 51.12) ។ នេះជាអ្វីដែលយើងឃើញនៅពេលរលកបោកបក់មកច្រាំង៖ រាល់ការលំបាកទាំងអស់ដែលមាននៅក្នុងធម្មជាតិត្រូវបានបង្ហាញនៅក្នុងនោះ។ មិនទាន់មានអ្នកណាម្នាក់អាចគណនារូបរាងនៃរលកបានទេនៅពេលនេះ។ វាងាយស្រួលណាស់ក្នុងការធ្វើវានៅពេលដែលរលកតូច ប៉ុន្តែនៅពេលដែលវាធំ វាកាន់តែស្មុគស្មាញ។
ទ្រព្យសម្បត្តិគួរឱ្យចាប់អារម្មណ៍នៃរលក capillary អាចត្រូវបានគេសង្កេតឃើញនៅពេលដែលផ្ទៃត្រូវបានរំខានដោយវត្ថុផ្លាស់ទី។ ពីចំណុចនៃទិដ្ឋភាពនៃវត្ថុខ្លួនវា ទឹកកំពុងហូរកាត់វា ហើយរលកដែលនៅជាមួយវានឹងតែងតែជារលកដែលមានល្បឿនត្រឹមត្រូវដើម្បីស្ថិតនៅលើទឹកជាមួយនឹងវត្ថុ។ ដូចគ្នាដែរ ប្រសិនបើអ្នកដាក់វត្ថុមួយនៅក្នុងស្ទ្រីមដែលនឹងបោកបក់ជុំវិញវា នោះលំនាំរលកនឹងប្រែទៅជានៅស្ថានី ហើយគ្រាន់តែជាប្រវែងរលកត្រឹមត្រូវដើម្បីផ្លាស់ទីក្នុងល្បឿនដូចគ្នាទៅនឹងទឹក។ ប៉ុន្តែប្រសិនបើល្បឿនក្រុមគឺតិចជាងល្បឿនដំណាក់កាល នោះការរំខាននឹងទៅតាមលំហូរ។ ត្រឡប់មកវិញ,ដោយសារតែល្បឿនក្រុមមិនគ្រប់គ្រាន់ដើម្បីតាមទាន់លំហូរ។ ប្រសិនបើល្បឿនក្រុមធំជាងល្បឿនដំណាក់កាល នោះលំនាំរលកនឹងបង្ហាញនៅពីមុខវត្ថុ។ ប្រសិនបើអ្នកតាមដានវត្ថុដែលអណ្តែតក្នុងទឹកយ៉ាងជិតស្និត អ្នកអាចមើលឃើញរលកតូចៗនៅពីមុខវា ហើយរលកវែងៗនៅពីក្រោយវា។
បាតុភូតគួរឱ្យចាប់អារម្មណ៍ផ្សេងទៀតនៃប្រភេទនេះអាចត្រូវបានគេសង្កេតឃើញនៅក្នុងរាវដែលហូរ។ ឧទាហរណ៍ ប្រសិនបើអ្នកចាក់ទឹកដោះគោពីដបយ៉ាងលឿន អ្នកអាចមើលឃើញពីរបៀបដែលស្ទ្រីមទឹកដោះគោប្រសព្វគ្នាដោយបន្ទាត់ប្រសព្វជាច្រើន។ ទាំងនេះគឺជារលកដែលបណ្តាលមកពីការរំខាននៅគែមនៃដប; ពួកវាស្រដៀងទៅនឹងរលកដែលបណ្តាលមកពីវត្ថុអណ្តែតក្នុងស្ទ្រីម។ ប៉ុន្តែឥឡូវនេះឥទ្ធិពលនេះកើតឡើងលើភាគីទាំងពីរដូច្នេះរូបភាពនៃបន្ទាត់ប្រសព្វត្រូវបានទទួល។
ដូច្នេះ យើងបានស្គាល់លក្ខណៈសម្បត្តិគួរឱ្យចាប់អារម្មណ៍មួយចំនួននៃរលក ជាមួយនឹងភាពស្មុគស្មាញផ្សេងៗ អាស្រ័យលើល្បឿនដំណាក់កាល និងប្រវែងរលក ក៏ដូចជាការពឹងផ្អែកនៃល្បឿនរលកនៅលើជម្រៅ។ល។ ទាំងអស់នេះនាំទៅរកភាពស្មុគ្រស្មាញខ្លាំង ហើយដូច្នេះបាតុភូតធម្មជាតិគួរឱ្យចាប់អារម្មណ៍។
