សូមឱ្យនៅចំណុចខ្លះក្នុងលំហ O រលកត្រូវបានបែងចែកជាពីរដែលជាប់គ្នា។ មួយក្នុងចំណោមពួកគេឆ្លងកាត់ផ្លូវ S 1 នៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកដែលមានសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរ n 1 និងទីពីរ - ផ្លូវ S 2 នៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកដែលមានសន្ទស្សន៍ n 2 បន្ទាប់ពីនោះរលកត្រូវបានដាក់ពីលើចំណុច P. ប្រសិនបើនៅពេលណាមួយ tដំណាក់កាលនៃរលកនៅចំណុច O គឺដូចគ្នា និងស្មើនឹង j 1 = j 2 = w tបន្ទាប់មកនៅចំណុច P ដំណាក់កាលនៃរលកនឹងស្មើគ្នារៀងៗខ្លួន

កន្លែងណា v1និង v2- ល្បឿនដំណាក់កាលនៅក្នុងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយ។ ភាពខុសគ្នានៃដំណាក់កាល δ នៅចំណុច P នឹងស្មើនឹង

ឯណា v 1 =គ/ន 1 , v 2 =គ/ន២. ការជំនួសបរិមាណទាំងនេះទៅជា (2) យើងទទួលបាន

ចាប់តាំងពី ដែលជាកន្លែងដែល l 0 គឺជាប្រវែងរលកនៃពន្លឺនៅក្នុងកន្លែងទំនេរ

ប្រវែងផ្លូវអុបទិក Lនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកនេះត្រូវបានគេហៅថាផលិតផលនៃចម្ងាយ សធ្វើដំណើរដោយពន្លឺក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុក ដោយសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរដាច់ខាតរបស់ឧបករណ៍ផ្ទុក ន:

L = S n.

ដូច្នេះពី (3) វាដូចខាងក្រោមថាការផ្លាស់ប្តូរដំណាក់កាលត្រូវបានកំណត់មិនត្រឹមតែដោយចម្ងាយទេ។ សនិងប្រវែងផ្លូវអុបទិក អិលនៅក្នុងបរិយាកាសនេះ។ ប្រសិនបើរលកឆ្លងកាត់ប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយជាច្រើនបន្ទាប់មក L = Σn និង S i. ប្រសិនបើឧបករណ៍ផ្ទុកអុបទិកមិនដូចគ្នា (n≠const) នោះ .

តម្លៃនៃ δ អាចត្រូវបានតំណាងដូចជា:

កន្លែងណា L1និង L2គឺជាប្រវែងផ្លូវអុបទិកនៅក្នុងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយរៀងៗខ្លួន។

តម្លៃស្មើនឹងភាពខុសគ្នារវាងប្រវែងផ្លូវអុបទិកនៃរលកពីរ Δ opt = L 2 - L 1

ហៅ ភាពខុសគ្នានៃផ្លូវអុបទិក. បន្ទាប់មកសម្រាប់ δ យើងមាន៖

ការប្រៀបធៀបប្រវែងផ្លូវអុបទិកនៃរលករំខានពីរធ្វើឱ្យវាអាចទស្សន៍ទាយលទ្ធផលនៃការជ្រៀតជ្រែករបស់ពួកគេ។ ត្រង់ចំណុចណា

នឹងត្រូវបានអង្កេត ខ្ពស់(ភាពខុសគ្នានៃផ្លូវអុបទិកគឺស្មើនឹងចំនួនគត់នៃប្រវែងរលកនៅក្នុងកន្លែងទំនេរ)។ លំដាប់អតិបរមា មបង្ហាញ​ពី​ប្រវែង​រលក​ប៉ុន្មាន​នៅ​ក្នុង​កន្លែង​ទំនេរ​គឺ​ជា​ភាព​ខុស​គ្នា​នៃ​ផ្លូវ​អុបទិក​នៃ​រលក​រំខាន។ ប្រសិនបើលក្ខខណ្ឌពេញចិត្តចំពោះពិន្ទុ

សូម្បីតែមុនពេលធម្មជាតិនៃពន្លឺត្រូវបានបង្កើតឡើង, ដូចខាងក្រោម ច្បាប់នៃអុបទិកធរណីមាត្រ(សំណួរនៃធម្មជាតិនៃពន្លឺមិនត្រូវបានពិចារណា) ។

• 1. ច្បាប់ឯករាជ្យនៃកាំរស្មីពន្លឺ៖ ឥទ្ធិពលដែលផលិតដោយកាំរស្មីតែមួយមិនអាស្រ័យលើថាតើកាំរស្មីផ្សេងទៀតធ្វើសកម្មភាពក្នុងពេលដំណាលគ្នា ឬត្រូវបានលុបចោលនោះទេ។
• 2. ច្បាប់នៃការបន្តពូជនៃពន្លឺ: ពន្លឺនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកដែលមានតម្លាភាពដូចគ្នា បន្តពូជនៅក្នុងបន្ទាត់ត្រង់មួយ។

អង្ករ។ ២១.១.

• 3. ច្បាប់នៃការឆ្លុះបញ្ចាំងពន្លឺ៖ ធ្នឹមដែលឆ្លុះបញ្ចាំងស្ថិតនៅក្នុងយន្តហោះដូចគ្នាទៅនឹងធ្នឹមឧបទ្ទវហេតុ និងកាត់កាត់កែងទៅចំណុចប្រទាក់រវាងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយពីរនៅចំណុចនៃឧប្បត្តិហេតុ។ មុំនៃការឆ្លុះបញ្ចាំង /| "គឺស្មើនឹងមុំនៃឧប្បត្តិហេតុ /, (រូបភាព 21.1): ខ្ញុំ[=i x
• 4. ច្បាប់នៃការឆ្លុះនៃពន្លឺ (ច្បាប់របស់ Snell, 1621): កាំរស្មីឧប្បត្តិហេតុ កាំរស្មីឆ្លុះ និងកាត់កែង

ទៅចំណុចប្រទាក់រវាងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយពីរ, គូរនៅចំណុចនៃការកើតឡើងនៃធ្នឹម, កុហកនៅក្នុងយន្តហោះដូចគ្នា; នៅពេលដែលពន្លឺត្រូវបានឆ្លុះបញ្ចាំងនៅចំណុចប្រទាក់រវាងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយ isotropic ពីរជាមួយនឹងសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរ n xនិង ទំ ២លក្ខខណ្ឌ

ការឆ្លុះបញ្ចាំងផ្ទៃក្នុងសរុប- នេះគឺជាការឆ្លុះនៃធ្នឹមពន្លឺពីចំណុចប្រទាក់រវាងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយថ្លាពីរនៅក្នុងករណីនៃការធ្លាក់របស់វាពីឧបករណ៍ផ្ទុកអុបទិកទៅជាឧបករណ៍ផ្ទុកអុបទិកតិចនៅមុំមួយ /,> / pr ដែលសមភាព

ដែលជាកន្លែងដែល « 21 - សន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរដែលទាក់ទង (ករណី l, > ទំ 2).

មុំតូចបំផុតនៃឧប្បត្តិហេតុ / pr ដែលពន្លឺឧប្បត្តិហេតុទាំងអស់ត្រូវបានឆ្លុះបញ្ចាំងទាំងស្រុងទៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុក / ត្រូវបានគេហៅថា មុំកំណត់ការឆ្លុះបញ្ចាំងពេញលេញ។

បាតុភូតនៃការឆ្លុះបញ្ចាំងសរុប ត្រូវបានប្រើនៅក្នុងមគ្គុទ្ទេសក៍ពន្លឺ និងការឆ្លុះបញ្ចាំងសរុប (ឧទាហរណ៍ក្នុងកែវយឹត)។

ប្រវែងផ្លូវអុបទិកអិលរវាងចំណុច លី វីឧបករណ៍ផ្ទុកថ្លា គឺជាចម្ងាយដែលពន្លឺ (វិទ្យុសកម្មអុបទិក) នឹងសាយភាយក្នុងកន្លែងទំនេរក្នុងពេលតែមួយ ដែលវាត្រូវធ្វើដំណើរពី ប៉ុន្តែពីមុន អេនៅក្នុងបរិស្ថាន។ ចាប់តាំងពីល្បឿននៃពន្លឺនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកណាមួយគឺតិចជាងល្បឿនរបស់វានៅក្នុងកន្លែងទំនេរ អិលតែងតែធំជាងចម្ងាយពិតប្រាកដដែលបានធ្វើដំណើរ។ នៅក្នុងបរិយាកាសចម្រុះ

កន្លែងណា ទំគឺជាសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែររបស់ឧបករណ៍ផ្ទុក; dsគឺជាធាតុគ្មានដែនកំណត់នៃគន្លងកាំរស្មី។

នៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកដូចគ្នាដែលប្រវែងធរណីមាត្រនៃផ្លូវពន្លឺគឺស្មើនឹង ស,ប្រវែងផ្លូវអុបទិកនឹងត្រូវបានកំណត់ជា

អង្ករ។ ២១.២.ឧទាហរណ៍នៃផ្លូវពន្លឺ tautochronous (SMNS"> SABS")

ច្បាប់បីចុងក្រោយនៃអុបទិកធរណីមាត្រអាចទទួលបានពី គោលការណ៍របស់ Fermat(គ.១៦៦០)៖ ក្នុងមជ្ឈដ្ឋានណាមួយ ពន្លឺធ្វើដំណើរតាមគន្លងដែលចំណាយពេលតិចបំផុតក្នុងការធ្វើដំណើរ។ ក្នុងករណីដែលពេលវេលានេះគឺដូចគ្នាសម្រាប់ផ្លូវដែលអាចធ្វើបានទាំងអស់ ផ្លូវពន្លឺទាំងអស់រវាងចំណុចពីរត្រូវបានគេហៅថា តៅតូក្រូន(រូបភាព 21.2) ។

លក្ខខណ្ឌនៃ tautochronism គឺពេញចិត្ត ជាឧទាហរណ៍ ដោយគ្រប់ផ្លូវនៃកាំរស្មីដែលឆ្លងកាត់កញ្ចក់ និងផ្តល់រូបភាព។ ស"ប្រភព​ពន្លឺ ស.ពន្លឺសាយភាយតាមផ្លូវនៃប្រវែងធរណីមាត្រមិនស្មើគ្នាក្នុងពេលដំណាលគ្នា (រូបភាព 21.2) ។ ពិត​ជា​អ្វី​ដែល​បាន​បញ្ចេញ​ចេញ​ពី​ចំណុច សកាំរស្មីក្នុងពេលដំណាលគ្នានិងបន្ទាប់ពីរយៈពេលខ្លីបំផុតដែលអាចធ្វើទៅបានត្រូវបានប្រមូលនៅចំណុចមួយ។ ស",អនុញ្ញាតឱ្យអ្នកទទួលបានរូបភាពនៃប្រភព ស.

ប្រព័ន្ធអុបទិកហៅថាសំណុំនៃផ្នែកអុបទិក (កញ្ចក់ ព្រីស ចានប៉ារ៉ាឡែល កញ្ចក់។

មានដូចខាងក្រោម ប្រភេទនៃប្រព័ន្ធអុបទិកអាស្រ័យលើទីតាំងរបស់វត្ថុ និងរូបភាពរបស់វា៖ មីក្រូទស្សន៍ (វត្ថុស្ថិតនៅចម្ងាយកំណត់ រូបភាពគឺនៅកម្រិតគ្មានកំណត់) តេឡេស្កុប (ទាំងវត្ថុ និងរូបភាពរបស់វានៅកម្រិតគ្មានកំណត់) កញ្ចក់ (វត្ថុមានទីតាំងនៅ នៅ infinity ហើយរូបភាពគឺនៅចម្ងាយកំណត់) ប្រព័ន្ធព្យាករណ៍ (វត្ថុនិងរូបភាពរបស់វាមានទីតាំងនៅចម្ងាយកំណត់ពីប្រព័ន្ធអុបទិក) ។ ប្រព័ន្ធអុបទិកត្រូវបានប្រើប្រាស់ក្នុងឧបករណ៍បច្ចេកវិជ្ជាសម្រាប់ទីតាំងអុបទិក ទំនាក់ទំនងអុបទិក។ល។

មីក្រូទស្សន៍អុបទិកអនុញ្ញាត​ឱ្យ​អ្នក​ពិនិត្យ​មើល​វត្ថុ​ដែល​មាន​ទំហំ​តូច​ជាង​កម្រិត​ច្បាស់​ភ្នែក​អប្បបរមា 0.1 មីលីម៉ែត្រ។ ការប្រើប្រាស់មីក្រូទស្សន៍ធ្វើឱ្យវាអាចបែងចែករវាងរចនាសម្ព័ន្ធដែលមានចម្ងាយរវាងធាតុរហូតដល់ 0.2 μm។ អាស្រ័យលើភារកិច្ចដែលត្រូវដោះស្រាយ មីក្រូទស្សន៍អាចជាការអប់រំ ការស្រាវជ្រាវ សកល។ល។ ជាឧទាហរណ៍ តាមក្បួនមួយ ការសិក្សាលោហធាតុនៃសំណាកលោហធាតុ ចាប់ផ្តើមដោយប្រើវិធីសាស្ត្រមីក្រូទស្សន៍ពន្លឺ (រូបភាព 21.3)។ នៅលើមីក្រូក្រាហ្វធម្មតានៃយ៉ាន់ស្ព័រដែលបានបង្ហាញ (រូបភាព 21.3, ក)វាអាចត្រូវបានគេមើលឃើញថាផ្ទៃនៃ foils អាលុយមីញ៉ូម - ទង់ដែងគឺ

អង្ករ។ ២១.៣.ក- រចនាសម្ព័ន្ធគ្រាប់ធញ្ញជាតិនៃផ្ទៃនៃ Al-0.5 នៅ % Cu alloy foil (Shepelevich et al ។ , 1999); ខ- ផ្នែកឆ្លងកាត់កម្រាស់នៃ foil នៃ Al-3.0 នៅ % Cu alloy (Shepelevich et al ។ , 1999) (ផ្នែករលោង - ផ្នែកម្ខាងនៃ foil នៅក្នុងទំនាក់ទំនងជាមួយស្រទាប់ខាងក្រោមកំឡុងពេលរឹង) កាន់កាប់តំបន់តូចជាងនិង គ្រាប់ធញ្ញជាតិធំជាង (សូមមើលប្រធានបទ 30.1) ។ ការវិភាគនៃរចនាសម្ព័ន្ធគ្រាប់ធញ្ញជាតិនៃ microsection នៃផ្នែកឈើឆ្កាងនៃកម្រាស់នៃគំរូបង្ហាញថា microstructure នៃយ៉ាន់ស្ព័រនៃប្រព័ន្ធអាលុយមីញ៉ូម - ទង់ដែងផ្លាស់ប្តូរតាមបណ្តោយកម្រាស់នៃ foils (រូបភាព 21.3, ខ)

បញ្ជីអប្បបរមានៃសំណួរប្រឡងក្នុងរូបវិទ្យា (ផ្នែក "អុបទិក ធាតុនៃរូបវិទ្យា អាតូមិក និងនុយក្លេអ៊ែ") សម្រាប់សិស្សឆ្លើយឆ្លង

1. ការបំភាយពន្លឺនិងលក្ខណៈរបស់វា។

ពន្លឺគឺជាវត្ថុធាតុដែលមានធម្មជាតិពីរ (particle-wave dualism)។ នៅក្នុងបាតុភូតខ្លះពន្លឺមានឥរិយាបទដូច រលកអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិច(ដំណើរការនៃការលំយោលនៃដែនអគ្គិសនី និងម៉ាញេទិកដែលរីកសាយភាយក្នុងលំហ) នៅក្នុងកន្លែងផ្សេងទៀត - ជាស្ទ្រីមនៃភាគល្អិតពិសេស - ហ្វូតុន ឬ quanta ពន្លឺ.

នៅក្នុងរលកអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិច វ៉ិចទ័រនៃកម្លាំងវាលអគ្គិសនី E វាលម៉ាញេទិក H និងល្បឿននៃការសាយភាយរលក V គឺកាត់កែងគ្នាទៅវិញទៅមក ហើយបង្កើតបានជាប្រព័ន្ធដៃស្តាំ។

វ៉ិចទ័រ E និង H យោលក្នុងដំណាក់កាលតែមួយ។ លក្ខខណ្ឌខាងក្រោមគឺពេញចិត្តសម្រាប់រលក៖

នៅពេលដែលរលកពន្លឺធ្វើអន្តរកម្មជាមួយសារធាតុមួយ សមាសធាតុអគ្គិសនីនៃរលកដើរតួនាទីដ៏អស្ចារ្យបំផុត (សមាសធាតុម៉ាញ៉េទិចនៅក្នុងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយដែលមិនមែនជាម៉ាញេទិកប៉ះពាល់តិចជាង) ដូច្នេះវ៉ិចទ័រ E (កម្លាំងវាលអគ្គិសនីនៃរលក) ត្រូវបានគេហៅថា វ៉ិចទ័រពន្លឺហើយទំហំរបស់វាត្រូវបានកំណត់ដោយ A.

លក្ខណៈនៃការផ្ទេរថាមពលនៃរលកពន្លឺគឺអាំងតង់ស៊ីតេ I - នេះគឺជាបរិមាណថាមពលដែលបានផ្ទេរក្នុងមួយឯកតាពេលដោយរលកពន្លឺឆ្លងកាត់តំបន់ឯកតាកាត់កែងទៅនឹងទិសដៅនៃការសាយភាយរលក។ ខ្សែបន្ទាត់ដែលថាមពលនៃរលកសាយភាយត្រូវបានគេហៅថា ធ្នឹម។

2. ការឆ្លុះបញ្ចាំង និងចំណាំងបែរនៃរលកយន្តហោះនៅព្រំដែននៃ 2 dielectrics ។ ច្បាប់នៃការឆ្លុះបញ្ចាំង និងការឆ្លុះនៃពន្លឺ។

ច្បាប់នៃការឆ្លុះបញ្ចាំងពន្លឺ៖ កាំរស្មីឧប្បត្តិហេតុ កាំរស្មីឆ្លុះបញ្ចាំង និងធម្មតាចំពោះចំណុចប្រទាក់

ប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយនៅចំណុចនៃឧប្បត្តិហេតុស្ថិតនៅក្នុងយន្តហោះតែមួយ។ មុំនៃឧប្បត្តិហេតុស្មើនឹងមុំឆ្លុះបញ្ចាំង (α = β) ។ ជាងនេះទៅទៀត ឧប្បត្តិហេតុ និង​កាំរស្មី​ដែល​ឆ្លុះ​បញ្ចាំង​នៅ​លើ​ជ្រុង​ម្ខាង​នៃ​ធម្មតា។

ច្បាប់នៃការឆ្លុះនៃពន្លឺ៖ ធ្នឹមឧប្បត្តិហេតុ ធ្នឹមឆ្លុះបញ្ចាំង និងធម្មតាទៅនឹងចំណុចប្រទាក់រវាងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយនៅចំណុចឧប្បត្តិហេតុស្ថិតនៅក្នុងយន្តហោះតែមួយ។ សមាមាត្រនៃស៊ីនុសនៃមុំនៃឧប្បត្តិហេតុទៅនឹងស៊ីនុសនៃមុំចំណាំងបែរ គឺជាតម្លៃថេរសម្រាប់មេឌៀទាំងពីរនេះ ហើយត្រូវបានគេហៅថាសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរដែលទាក់ទង ឬសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរនៃមធ្យមទីពីរដែលទាក់ទងទៅនឹងទីមួយ។

sinα / sinγ = n21 = n2 / n1

ដែល n 21 គឺជាសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរដែលទាក់ទងនៃមធ្យមទីពីរដែលទាក់ទងទៅនឹងទីមួយ

n 1, ន 2 - សន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរដាច់ខាតប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយទីមួយ និងទីពីរ (ឧ. សន្ទស្សន៍ចំណាំងបែររបស់ប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយទាក់ទងនឹងការខ្វះចន្លោះ)។

ឧបករណ៍ផ្ទុកដែលមានសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរខ្ពស់ត្រូវបានគេហៅថា ដង់ស៊ីតេអុបទិក. នៅពេលដែលធ្នឹមធ្លាក់ពីអុបទិកតិចទៅឧបករណ៍ផ្ទុកអុបទិក (n2 > n1)

មុំនៃឧប្បត្តិហេតុគឺធំជាងមុំនៃចំណាំងបែរ α>γ (ដូចក្នុងរូប)។

នៅពេលដែលធ្នឹមធ្លាក់ពីដង់ស៊ីតេអុបទិក ទៅឧបករណ៍ផ្ទុកអុបទិកតិច (n 1 > n 2 ) មុំនៃឧប្បត្តិហេតុគឺតិចជាងមុំនៃចំណាំងបែរα< γ . នៅមុំខ្លះនៃឧប្បត្តិហេតុ

ធ្នឹមឆ្លុះបញ្ចាំងនឹងរអិលទៅផ្ទៃ (γ = 90o) ។ សម្រាប់មុំធំជាងមុំនេះ កាំរស្មីឧប្បត្តិហេតុត្រូវបានឆ្លុះបញ្ចាំងទាំងស្រុងពីផ្ទៃ ( បាតុភូតឆ្លុះបញ្ចាំងផ្ទៃក្នុងសរុប).

សូចនាករទំនាក់ទំនង n21							ហើយសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរដាច់ខាតនៃប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយ n1 និង n2 អាចជា
ក៏បង្ហាញពីល្បឿននៃពន្លឺនៅក្នុងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយផងដែរ។
n ២១ =				n 1 =						ដែល c ជាល្បឿននៃពន្លឺនៅក្នុងកន្លែងទំនេរ។

3. ភាពស៊ីសង្វាក់គ្នា។ ការរំខាននៃរលកពន្លឺ។ លំនាំជ្រៀតជ្រែកពីប្រភពពីរ។

Coherence គឺជាការជ្រៀតចូលសម្របសម្រួលនៃដំណើរការលំយោលពីរ ឬច្រើន។ រលកជាប់គ្នា នៅពេលបន្ថែម បង្កើតលំនាំជ្រៀតជ្រែក។ ការជ្រៀតជ្រែកគឺជាដំណើរការនៃការបន្ថែមរលកស៊ីសង្វាក់គ្នា ដែលមាននៅក្នុងការចែកចាយឡើងវិញនៃថាមពលនៃរលកពន្លឺក្នុងលំហ ដែលត្រូវបានគេសង្កេតឃើញក្នុងទម្រង់ជាក្រុមងងឹត និងពន្លឺ។

ហេតុផលសម្រាប់ការខ្វះការសង្កេតនៃការជ្រៀតជ្រែកក្នុងជីវិតគឺជាការមិនចុះសម្រុងនៃប្រភពពន្លឺធម្មជាតិ។ វិទ្យុសកម្មនៃប្រភពបែបនេះត្រូវបានបង្កើតឡើងដោយការរួមបញ្ចូលគ្នានៃវិទ្យុសកម្មនៃអាតូមនីមួយៗដែលនីមួយៗបញ្ចេញ "ផ្នែក" នៃរលកអាម៉ូនិកដែលត្រូវបានគេហៅថារថភ្លើងសម្រាប់ ~ 10-8 s ។

រលកស៊ីសង្វាក់គ្នាពីប្រភពពិតអាចទទួលបាន, ការចែករំលែករលកនៃប្រភពមួយ។ជាពីរ ឬច្រើន បន្ទាប់មក អនុញ្ញាតឱ្យពួកគេឆ្លងកាត់ផ្លូវអុបទិកផ្សេងគ្នា នាំវាមកជាមួយគ្នានៅចំណុចមួយនៅលើអេក្រង់។ ឧទាហរណ៍មួយគឺការពិសោធន៍របស់ Jung ។

ប្រវែងផ្លូវអុបទិកនៃរលកពន្លឺ

L = n l ,

ដែល l ជាប្រវែងផ្លូវធរណីមាត្រនៃរលកពន្លឺក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកដែលមានសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរ n ។

ភាពខុសគ្នានៃផ្លូវអុបទិកនៃរលកពន្លឺពីរ

∆ = L 1 − L 2 ។

លក្ខខណ្ឌនៃការពង្រីកពន្លឺ (អតិបរមា) កំឡុងពេលជ្រៀតជ្រែក

∆ = ± k λ ដែល k = 0, 1, 2, 3, λ គឺជារលកពន្លឺ។

លក្ខខណ្ឌកាត់បន្ថយពន្លឺ (អប្បបរមា)

∆ = ± (2 k + 1 ) λ 2 ដែល k = 0, 1, 2, 3 ……

ចម្ងាយរវាងគែមពីរដែលផលិតដោយប្រភពពន្លឺដែលជាប់គ្នា។ នៅលើអេក្រង់ស្របទៅនឹងប្រភពពន្លឺពីរដែលជាប់គ្នា។

∆y = d L λ ,

ដែល L ជាចំងាយពីប្រភពពន្លឺទៅអេក្រង់ d ជាចំងាយរវាងប្រភព

(ឃ<

4. ការជ្រៀតជ្រែកក្នុងខ្សែភាពយន្តស្តើង។ ឆ្នូតដែលមានកម្រាស់ស្មើគ្នា ជម្រាលស្មើគ្នា ចិញ្ចៀនរបស់ញូតុន។

ភាពខុសគ្នានៃផ្លូវអុបទិកនៃរលកពន្លឺដែលកើតឡើងពីការឆ្លុះបញ្ចាំងនៃពន្លឺ monochromatic ពីខ្សែភាពយន្តស្តើងមួយ។

∆ = 2 d n 2 −sin 2 i ± λ 2 ឬ ∆ = 2 dn cos r ± λ 2

ដែល d គឺជាកម្រាស់នៃខ្សែភាពយន្ត; n គឺជាសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរនៃខ្សែភាពយន្ត; i - មុំនៃឧប្បត្តិហេតុ; r គឺជាមុំនៃការឆ្លុះនៃពន្លឺនៅក្នុងខ្សែភាពយន្ត។

ប្រសិនបើយើងជួសជុលមុំនៃឧប្បត្តិហេតុ i និងយកខ្សែភាពយន្តដែលមានកម្រាស់អថេរបន្ទាប់មកសម្រាប់ផ្នែកជាក់លាក់ដែលមានកម្រាស់ d គែមជ្រៀតជ្រែកស្មើនឹង

កម្រាស់។ ឆ្នូតទាំងនេះអាចទទួលបានដោយការដឹកនាំធ្នឹមស្របគ្នានៃពន្លឺទៅលើចានដែលមានកម្រាស់ខុសៗគ្នានៅកន្លែងផ្សេងៗគ្នា។

ប្រសិនបើកាំរស្មីផ្សេងគ្នាត្រូវបានតម្រង់ទៅចានប៉ារ៉ាឡែលនៃយន្តហោះ (d \u003d const) (ពោលគឺ ធ្នឹមដែលផ្តល់មុំផ្សេងគ្នានៃឧប្បត្តិហេតុ i) នោះនៅពេលដែលកាំរស្មីត្រូវបានដាក់ពីលើ ឧបទ្ទវហេតុនៅមុំដូចគ្នាជាក់លាក់ គែមរំខាននឹងត្រូវបាន សង្កេត, ដែលត្រូវបានគេហៅថា ឆ្នូតនៃជម្រាលស្មើគ្នា

ឧទាហរណ៍បុរាណនៃឆ្នូតដែលមានកម្រាស់ស្មើគ្នាគឺចិញ្ចៀនរបស់ញូតុន។ ពួកវាត្រូវបានបង្កើតឡើងប្រសិនបើធ្នឹម monochromatic នៃពន្លឺត្រូវបានតម្រង់ទៅលើកញ្ចក់ plano-convex ដែលស្ថិតនៅលើចានកញ្ចក់។ ចិញ្ចៀនរបស់ញូតុនគឺជាការជ្រៀតជ្រែកពីតំបន់ដែលមានកម្រាស់ស្មើគ្នានៃគម្លាតខ្យល់រវាងកញ្ចក់ និងចាន។

កាំនៃចិញ្ចៀនរបស់ញូតុនភ្លឺនៅក្នុងពន្លឺឆ្លុះបញ្ចាំង

ដែល k = 1, 2, 3 …… - លេខរោទិ៍; R គឺជាកាំនៃកោង។ កាំនៃចិញ្ចៀនងងឹតរបស់ញូតុននៅក្នុងពន្លឺឆ្លុះបញ្ចាំង

r k = kR λ ដែល k = 0, 1, 2, 3 …….

5. ការត្រាស់ដឹងនៃអុបទិក

ការបំភ្លឺនៃអុបទិក - មាននៅក្នុងការពិតដែលថាខ្សែភាពយន្តថ្លាស្តើងត្រូវបានអនុវត្តទៅលើផ្ទៃនៃផ្នែកកញ្ចក់ដែលដោយសារតែការជ្រៀតជ្រែកលុបបំបាត់ការឆ្លុះបញ្ចាំងនៃពន្លឺដែលកើតឡើងដូច្នេះបង្កើនសមាមាត្រជំរៅនៃឧបករណ៍។ សន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរ

នៃខ្សែភាពយន្ត antireflection, n ត្រូវតែតិចជាងសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរនៃផ្នែកកញ្ចក់

n អំពី . កម្រាស់នៃខ្សែភាពយន្តប្រឆាំងនឹងការឆ្លុះបញ្ចាំងនេះត្រូវបានរកឃើញពីស្ថានភាពនៃការថយចុះពន្លឺកំឡុងពេលជ្រៀតជ្រែកដោយរូបមន្ត

dmin = 4λn

6. ការបង្វែរពន្លឺ។ គោលការណ៍ Huygens-Fresnel ។ ការបំភាយ Fresnel ។ វិធីសាស្រ្តតំបន់ Fresnel ។ ដ្យាក្រាមវ៉ិចទ័រនៃតំបន់ Fresnel ។ Fresnel diffraction លើឧបសគ្គសាមញ្ញបំផុត (រន្ធជុំ) ។

ការបង្វែរពន្លឺគឺជាសំណុំនៃបាតុភូតដែលមាននៅក្នុងការចែកចាយឡើងវិញនៃលំហូរពន្លឺ កំឡុងពេលឆ្លងកាត់រលកពន្លឺនៅក្នុងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយដែលមានភាពមិនដូចគ្នាខ្លាំង។ ក្នុងន័យតូចចង្អៀត ការបង្វែរគឺជាការបង្គត់នៃឧបសគ្គដោយរលក។ ការបង្វែរពន្លឺនាំទៅដល់ការរំលោភលើច្បាប់នៃអុបទិកធរណីមាត្រ ជាពិសេសច្បាប់នៃការសាយភាយនៃពន្លឺ rectilinear ។

មិនមានភាពខុសគ្នាជាមូលដ្ឋានរវាងការបង្វែរ និងការជ្រៀតជ្រែកឡើយ ចាប់តាំងពី បាតុភូតទាំងពីរនេះនាំទៅដល់ការចែកចាយឡើងវិញនៃថាមពលរលកពន្លឺនៅក្នុងលំហ។

មាន Fraunhofer diffraction និង Fresnel diffraction ។

Fraunhofer diffraction- គម្លាតនៅក្នុងធ្នឹមប៉ារ៉ាឡែល។ វាត្រូវបានគេសង្កេតឃើញនៅពេលដែលអេក្រង់ ឬកន្លែងមើលស្ថិតនៅឆ្ងាយពីឧបសគ្គ។

ការបំភាយ Fresnelគឺជាការបង្វែរនៃកាំរស្មីដែលបញ្ចូលគ្នា។ សង្កេតនៅចម្ងាយជិតពីឧបសគ្គ។

តាមលក្ខណៈគុណភាព បាតុភូតនៃការបង្វែរត្រូវបានពន្យល់ គោលការណ៍ Huygens៖ ចំណុចនីមួយៗនៃផ្នែកខាងមុខរលកក្លាយជាប្រភពនៃរលកស្វ៊ែរបន្ទាប់បន្សំ ហើយផ្នែកខាងមុខរលកថ្មីគឺជាស្រោមសំបុត្រនៃរលកបន្ទាប់បន្សំទាំងនេះ។

Fresnel បានបំពេញបន្ថែមគោលការណ៍ Huygens ជាមួយនឹងគំនិតនៃភាពស៊ីសង្វាក់គ្នា និងការជ្រៀតជ្រែកនៃរលកបន្ទាប់បន្សំទាំងនេះ ដែលធ្វើឱ្យវាអាចគណនាអាំងតង់ស៊ីតេរលកសម្រាប់ទិសដៅផ្សេងៗគ្នា។

គោលការណ៍ Huygens-Fresnel៖ ចំណុចនីមួយៗនៃផ្នែកខាងមុខរលកក្លាយជាប្រភពនៃរលកស្វ៊ែរបន្ទាប់បន្សំដែលជាប់គ្នា ហើយផ្នែកខាងមុខរលកថ្មីត្រូវបានបង្កើតឡើងជាលទ្ធផលនៃការជ្រៀតជ្រែកនៃរលកទាំងនេះ។

Fresnel បានស្នើឱ្យបែងចែកផ្ទៃរលកស៊ីមេទ្រីទៅជាតំបន់ពិសេស ចម្ងាយពីព្រំប្រទល់ដែលទៅដល់ចំណុចសង្កេតខុសគ្នាដោយ λ/2។ តំបន់ជិតខាងធ្វើសកម្មភាពក្នុង antiphase, i.e. អំព្លីទីតដែលបង្កើតដោយតំបន់ជិតខាងនៅចំណុចសង្កេតត្រូវបានដក។ ដើម្បីស្វែងរកទំហំនៃរលកពន្លឺនៅក្នុងវិធីសាស្រ្តនៃតំបន់ Fresnel ការបន្ថែមពិជគណិតនៃអំព្លីទីតដែលបង្កើតនៅចំណុចនេះដោយតំបន់ Fresnel ត្រូវបានប្រើ។

កាំនៃព្រំដែនខាងក្រៅនៃតំបន់ Fresnel annular m-th សម្រាប់ផ្ទៃរលករាងស្វ៊ែរ

r m = m a ab + b λ ,

ដែល a ជាចំងាយពីប្រភពពន្លឺទៅផ្ទៃរលក b គឺជាចំងាយពីផ្ទៃរលកទៅចំនុចសង្កេត។

ដ្យាក្រាមវ៉ិចទ័រនៃតំបន់ Fresnelគឺជាវង់។ ការប្រើដ្យាក្រាមវ៉ិចទ័រធ្វើឱ្យវាកាន់តែងាយស្រួលក្នុងការស្វែងរកទំហំនៃការយោលលទ្ធផល

កម្លាំងវាលអគ្គិសនីនៃរលក A (ហើយតាមនោះ អាំងតង់ស៊ីតេ I ~ A 2 ) នៅចំកណ្តាលនៃលំនាំបង្វែរ កំឡុងពេលបំលាស់នៃរលកពន្លឺដោយឧបសគ្គផ្សេងៗ។ វ៉ិចទ័រលទ្ធផល A ពីតំបន់ Fresnel ទាំងអស់គឺជាវ៉ិចទ័រដែលភ្ជាប់ការចាប់ផ្តើម និងចុងបញ្ចប់នៃវង់។

ជាមួយនឹងការបំភាយ Fresnel នៅលើរន្ធមូល ចំណុចងងឹតមួយ (អាំងតង់ស៊ីតេអប្បបរមា) នឹងត្រូវបានសង្កេតឃើញនៅចំកណ្តាលនៃលំនាំនៃការបំភាយ ប្រសិនបើចំនួនគូនៃតំបន់ Fresnel សមនៅក្នុងរន្ធនោះ។ អតិបរមា (ចំណុចភ្លឺ) ត្រូវបានអង្កេតប្រសិនបើចំនួនសេសនៃតំបន់សមនៅក្នុងរន្ធ។

7. Fraunhofer បង្វែរដោយរន្ធ។

មុំផ្លាតរបស់ធ្នឹមϕ (មុំបង្វែរ) ដែលត្រូវគ្នាទៅនឹងអតិបរមា (ក្រុមពន្លឺ) កំឡុងពេលបង្វែរនៅលើរន្ធតូចចង្អៀតមួយត្រូវបានកំណត់ពីលក្ខខណ្ឌ

b sin ϕ = (2 k + 1) λ 2, ដែល k = 1, 2, 3, ... ,

មុំផ្លាតϕនៃធ្នឹមដែលត្រូវគ្នានឹងអប្បបរមា (ក្រុមងងឹត) កំឡុងពេលបង្វែរដោយរន្ធតូចចង្អៀតត្រូវបានកំណត់ដោយលក្ខខណ្ឌ

b sin ϕ = k λ , ដែល k = 1, 2, 3, ...,

ដែល b គឺជាទទឹងរន្ធ; k - លេខស៊េរីនៃអតិបរមា។

ការពឹងផ្អែកនៃអាំងតង់ស៊ីតេ I លើមុំបង្វែរϕសម្រាប់រន្ធដោតមានទម្រង់

8. Fraunhofer diffraction លើ grating diffraction ។

មួយវិមាត្រ ការបំបែក gratingគឺ​ជា​ប្រព័ន្ធ​នៃ​តំបន់​ថ្លា និង​ស្រអាប់​ដែល​បាន​រៀបចំ​តាម​កាលកំណត់​សម្រាប់​ពន្លឺ។

ផ្ទៃថ្លាគឺកាត់ទទឹង ខ. ផ្ទៃ​ស្រអាប់​ត្រូវ​បាន​កាត់​ដោយ​ទទឹង a . តម្លៃ a + b \u003d d ត្រូវបានគេហៅថាកំឡុងពេល (ថេរ) នៃការបំភាយ grating ។ ក្រឡាចត្រង្គបង្វែរបំបែកឧបទ្ទវហេតុនៃរលកពន្លឺនៅលើវាទៅជារលក N coherent (N គឺជាចំនួនសរុបនៃគោលដៅនៅក្នុង grating) ។ លំនាំនៃការបំភាយ គឺជាលទ្ធផលនៃការដាក់លើសនៃលំនាំនៃការសាយភាយចេញពីរន្ធនីមួយៗ។

អេ ទិសដៅដែលរលកពីរន្ធដោតពង្រឹងគ្នាទៅវិញទៅមកត្រូវបានអង្កេតកម្រិតខ្ពស់សំខាន់ៗ.

អេ ទិសដៅដែលមិនមានរន្ធណាមួយបញ្ជូនពន្លឺ (អប្បបរមាត្រូវបានគេសង្កេតឃើញសម្រាប់រន្ធ) មីនីម៉ាដាច់ខាតត្រូវបានបង្កើតឡើង។

អេ ទិសដៅដែលរលកពីរន្ធដែលនៅជាប់គ្នា "ពន្លត់" គ្នាទៅវិញទៅមកមាន

កម្រិតទាបបន្ទាប់បន្សំ។

រវាង​មីនីម៉ា​បន្ទាប់បន្សំ​មាន​ចំណុច​ខ្សោយ កម្រិតខ្ពស់បន្ទាប់បន្សំ.

ការពឹងផ្អែកនៃអាំងតង់ស៊ីតេ I លើមុំបង្វែរ ϕ សម្រាប់ក្រឡាចត្រង្គបង្វែរមានទម្រង់

− ៧ លី

− 5 λ − 4 λ −

4λ 5λ

ឃ ឃ λ

− ខ

មុំផ្លាត ϕ នៃធ្នឹមដែលត្រូវគ្នា។ អតិបរមា(ក្រុមពន្លឺ) កំឡុងពេលបង្វែរពន្លឺនៅលើក្រឡាចត្រង្គ diffraction ត្រូវបានកំណត់ដោយលក្ខខណ្ឌ

d sin ϕ = ± m λ , ដែល m = 0, 1, 2, 3, ...,

ដែល d គឺជាកំឡុងពេលនៃការបង្វែរ grating m គឺជាលេខធម្មតានៃអតិបរមា (លំដាប់នៃវិសាលគម) ។

9. គម្លាតលើរចនាសម្ព័ន្ធលំហ។ រូបមន្ត Wulf-Bragg ។

រូបមន្ត Wulf-Bragg ពិពណ៌នាអំពីភាពខុសគ្នានៃកាំរស្មីអ៊ិច

គ្រីស្តាល់ជាមួយនឹងការរៀបចំតាមកាលកំណត់នៃអាតូមក្នុងបីវិមាត្រ

1. ប្រវែងផ្លូវអុបទិកគឺជាផលិតផលនៃប្រវែងធរណីមាត្រ d នៃផ្លូវនៃរលកពន្លឺនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកដែលបានផ្តល់ឱ្យនិងសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរដាច់ខាតនៃមធ្យមនេះ n ។

2. ភាពខុសគ្នាដំណាក់កាលនៃរលកជាប់គ្នាពីរពីប្រភពមួយ ដែលមួយឆ្លងកាត់ប្រវែងផ្លូវក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកដែលមានសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរដាច់ខាត និងមួយទៀតឆ្លងកាត់ប្រវែងផ្លូវក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកដែលមានសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរដាច់ខាត៖

ដែល , , λ គឺជាប្រវែងរលកនៃពន្លឺនៅក្នុងកន្លែងទំនេរ។

3. ប្រសិនបើប្រវែងផ្លូវអុបទិកនៃធ្នឹមពីរគឺស្មើគ្នា នោះផ្លូវបែបនេះត្រូវបានគេហៅថា tautochronous (មិនបង្ហាញពីភាពខុសគ្នាដំណាក់កាល)។ នៅក្នុងប្រព័ន្ធអុបទិកដែលផ្តល់រូបភាពមិនច្បាស់លាស់នៃប្រភពពន្លឺ លក្ខខណ្ឌ tautochronism ត្រូវបានពេញចិត្តដោយគ្រប់ផ្លូវនៃកាំរស្មីដែលផុសចេញពីចំណុចប្រភពតែមួយ ហើយបញ្ចូលគ្នានៅចំណុចរូបភាពដែលត្រូវនឹងវា។

4. តម្លៃត្រូវបានគេហៅថាភាពខុសគ្នានៃផ្លូវអុបទិកនៃធ្នឹមពីរ។ ភាពខុសគ្នានៃជំងឺដាច់សរសៃឈាមខួរក្បាលគឺទាក់ទងទៅនឹងភាពខុសគ្នានៃដំណាក់កាល:

ប្រសិនបើធ្នឹមពន្លឺពីរមានចំណុចចាប់ផ្តើម និងចុងធម្មតា នោះភាពខុសគ្នានៃប្រវែងផ្លូវអុបទិកនៃធ្នឹមបែបនេះត្រូវបានគេហៅថា ភាពខុសគ្នានៃផ្លូវអុបទិក

លក្ខខណ្ឌសម្រាប់អតិបរមា និងអប្បបរមាក្រោមការជ្រៀតជ្រែក។

ប្រសិនបើលំយោលនៃរំញ័រ A និង B ស្ថិតក្នុងដំណាក់កាល ហើយមានអំព្លីទីតស្មើគ្នានោះ វាច្បាស់ណាស់ថាការផ្លាស់ទីលំនៅជាលទ្ធផលនៅចំណុច C អាស្រ័យលើភាពខុសគ្នារវាងផ្លូវនៃរលកទាំងពីរ។

លក្ខខណ្ឌអតិបរមា៖

ប្រសិនបើភាពខុសគ្នារវាងផ្លូវនៃរលកទាំងនេះស្មើនឹងចំនួនគត់នៃរលក (ឧ. ចំនួនគូនៃរលកពាក់កណ្តាល)

Δd = kλ ដែល k = 0, 1, 2, ... បន្ទាប់មកការជ្រៀតជ្រែកអតិបរិមាត្រូវបានបង្កើតឡើងនៅចំណុចនៃ superposition នៃរលកទាំងនេះ។

លក្ខខណ្ឌអតិបរមា:

ទំហំនៃលំយោលលទ្ធផល A = 2x 0 .

លក្ខខណ្ឌអប្បបរមា៖

ប្រសិនបើភាពខុសគ្នានៃផ្លូវនៃរលកទាំងនេះស្មើនឹងចំនួនសេសនៃពាក់កណ្តាលរលក នោះមានន័យថារលកពីឧបករណ៍រំញ័រ A និង B នឹងមកដល់ចំណុច C ក្នុង antiphase ហើយលុបចោលគ្នាទៅវិញទៅមក៖ ទំហំនៃលំយោលលទ្ធផល A = 0.

លក្ខខណ្ឌអប្បបរមា:

ប្រសិនបើ Δd មិនស្មើនឹងចំនួនគត់នៃរលកពាក់កណ្តាល នោះ 0< А < 2х 0 .

បាតុភូតនៃការបង្វែរពន្លឺ និងលក្ខខណ្ឌសម្រាប់ការសង្កេតរបស់វា។

ដំបូងឡើយ បាតុភូតនៃការបំភាយត្រូវបានបកស្រាយថាជាការបង្គត់នៃឧបសគ្គដោយរលក ពោលគឺការជ្រៀតចូលនៃរលកចូលទៅក្នុងតំបន់នៃស្រមោលធរណីមាត្រ។ តាមទស្សនៈនៃវិទ្យាសាស្ត្រទំនើប និយមន័យនៃការបង្វែរជាពន្លឺដែលពត់ជុំវិញឧបសគ្គត្រូវបានទទួលស្គាល់ថាមិនគ្រប់គ្រាន់ (ចង្អៀតពេក) និងមិនគ្រប់គ្រាន់។ ដូច្នេះ ការបំភាយត្រូវបានផ្សារភ្ជាប់ជាមួយនឹងវិសាលភាពធំទូលាយនៃបាតុភូតដែលកើតឡើងកំឡុងពេលការសាយភាយនៃរលក (ប្រសិនបើការកំណត់ទំហំរបស់វាត្រូវយកមកពិចារណា) នៅក្នុងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយដែលមិនស្មើគ្នា។

ការបង្វែររលកអាចបង្ហាញដោយខ្លួនឯង៖

នៅក្នុងការផ្លាស់ប្តូរនៃរចនាសម្ព័ន្ធលំហនៃរលក។ ក្នុងករណីខ្លះការផ្លាស់ប្តូរបែបនេះអាចត្រូវបានចាត់ទុកថាជា "ការរុំព័ទ្ធ" នៃឧបសគ្គដោយរលកក្នុងករណីផ្សេងទៀត - ជាការពង្រីកមុំនៃការឃោសនានៃរលករលកឬគម្លាតរបស់ពួកគេក្នុងទិសដៅជាក់លាក់មួយ។

នៅក្នុងការរលួយនៃរលកយោងទៅតាមវិសាលគមប្រេកង់របស់ពួកគេ;

នៅក្នុងការផ្លាស់ប្តូរនៃ polarization រលក;

ក្នុងការផ្លាស់ប្តូររចនាសម្ព័ន្ធដំណាក់កាលនៃរលក។

ការ​សិក្សា​បាន​ល្អ​បំផុត​គឺ​ការ​បំភាយ​នៃ​អេឡិចត្រុង (ជាពិសេស​អុបទិក) និង​រលក​សូរស័ព្ទ ព្រម​ទាំង​រលក​ទំនាញ​-កាពីឡារី (រលក​លើ​ផ្ទៃ​វត្ថុ​រាវ)។

ករណីពិសេសសំខាន់មួយនៃការបំភាយគឺការសាយភាយនៃរលករាងស្វ៊ែរលើឧបសគ្គមួយចំនួន (ឧទាហរណ៍នៅលើធុងកញ្ចក់)។ ការបំភាយបែបនេះត្រូវបានគេហៅថា Fresnel diffraction ។

គោលការណ៍ Huygens-Fresnel ។

យោងតាមគោលការណ៍ Huygens-Fresnelរលកពន្លឺរំភើបដោយប្រភពមួយ។ សអាចត្រូវបានតំណាងជាលទ្ធផលនៃ superposition នៃរលកបន្ទាប់បន្សំដែលជាប់គ្នា។ ធាតុនីមួយៗនៃផ្ទៃរលក ស(រូបភព) បម្រើជាប្រភពនៃរលកស្វ៊ែរបន្ទាប់បន្សំ ដែលទំហំដែលសមាមាត្រទៅនឹងតម្លៃនៃធាតុ ឌីអេស.

ទំហំនៃរលកបន្ទាប់បន្សំនេះថយចុះជាមួយនឹងចម្ងាយ rពីប្រភពនៃរលកបន្ទាប់បន្សំ ដល់ចំណុចសង្កេត យោងតាមច្បាប់ 1/r. ដូច្នេះពីផ្នែកនីមួយៗ ឌីអេសផ្ទៃរលកទៅចំណុចសង្កេត រការរំញ័របឋមកើតឡើង៖

កន្លែងណា ( ωt + α 0) គឺជាដំណាក់កាលយោលនៅទីតាំងនៃផ្ទៃរលក ស, k- លេខរលក r- ចម្ងាយពីផ្ទៃ ឌីអេសដល់ចំណុច ទំនៅក្នុងការដែលយោលមក។ កត្តា a 0កំណត់ដោយទំហំនៃរំញ័រពន្លឺនៅកន្លែងដែលធាតុត្រូវបានអនុវត្ត ឌីអេស. មេគុណ ខេអាស្រ័យលើមុំ φ រវាងធម្មតាទៅគេហទំព័រ ឌីអេសនិងទិសដៅទៅចំណុច រ. នៅ φ = 0 មេគុណនេះគឺអតិបរមា និងនៅ φ/2វាស្មើនឹងសូន្យ។
លទ្ធផលនៃលំយោលនៅចំណុចមួយ។ រគឺជាទីតាំងនៃរំញ័រ (1) ដែលយកសម្រាប់ផ្ទៃទាំងមូល ស:

រូបមន្តនេះគឺជាការបញ្ចេញមតិវិភាគនៃគោលការណ៍ Huygens-Fresnel ។

ប្រវែងផ្លូវអុបទិក

ប្រវែងផ្លូវអុបទិករវាងចំនុច A និង B នៃឧបករណ៍ផ្ទុកថ្លា គឺជាចំងាយដែលពន្លឺ (វិទ្យុសកម្មអុបទិក) នឹងសាយភាយនៅក្នុងកន្លែងទំនេរក្នុងអំឡុងពេលឆ្លងកាត់របស់វាពី A ដល់ B។ ប្រវែងផ្លូវអុបទិកនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកដែលដូចគ្នាគឺជាផលិតផលនៃចម្ងាយដែលធ្វើដំណើរដោយពន្លឺក្នុង មធ្យមជាមួយសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរ n ដង សន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរ៖

សម្រាប់ឧបករណ៍ផ្ទុកដែលមិនស្មើគ្នា វាចាំបាច់ក្នុងការបែងចែកប្រវែងធរណីមាត្រទៅជាចន្លោះពេលតូចៗ ដែលវាអាចទៅរួចដើម្បីពិចារណាសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរថេរនៅលើចន្លោះពេលនេះ៖

ប្រវែងផ្លូវអុបទិកសរុបត្រូវបានរកឃើញដោយការរួមបញ្ចូលៈ

មូលនិធិវិគីមេឌា។ ឆ្នាំ ២០១០។

សូមមើលអ្វីដែល "ប្រវែងផ្លូវអុបទិក" មាននៅក្នុងវចនានុក្រមផ្សេងទៀត៖

ផលិតផលនៃប្រវែងផ្លូវនៃធ្នឹមពន្លឺ និងសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែររបស់ឧបករណ៍ផ្ទុក (ផ្លូវដែលពន្លឺនឹងធ្វើដំណើរក្នុងពេលដំណាលគ្នាដែលសាយភាយនៅក្នុងកន្លែងទំនេរ) ... វចនានុក្រមសព្វវចនាធិប្បាយធំ

រវាងចំណុច A និង B នៃឧបករណ៍ផ្ទុកថ្លា ចម្ងាយដែលពន្លឺ (វិទ្យុសកម្មអុបទិក) នឹងសាយភាយនៅក្នុងកន្លែងទំនេរក្នុងពេលតែមួយ ដែលវាត្រូវធ្វើដំណើរពី A ទៅ B ក្នុងមធ្យម។ ចាប់តាំងពីល្បឿននៃពន្លឺនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកណាមួយគឺតិចជាងល្បឿនរបស់វានៅក្នុងកន្លែងទំនេរ O. d ... សព្វវចនាធិប្បាយរូបវិទ្យា

ចម្ងាយខ្លីបំផុតដែលរលកវិទ្យុសកម្មរបស់អ្នកបញ្ជូនធ្វើដំណើរពីបង្អួចទិន្នផលរបស់វាទៅបង្អួចបញ្ចូលរបស់អ្នកទទួល។ ប្រភព៖ NPB 82 99 EdwART ។ សទ្ទានុក្រមនៃពាក្យ និងនិយមន័យសម្រាប់សុវត្ថិភាព និងការការពារអគ្គីភ័យ ឆ្នាំ ២០១០ ... វចនានុក្រមគ្រាអាសន្ន

ប្រវែងផ្លូវអុបទិក- (s) ផលបូកនៃផលិតផលនៃចម្ងាយដែលធ្វើដំណើរដោយវិទ្យុសកម្ម monochromatic នៅក្នុងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយផ្សេងៗគ្នា និងសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែររៀងៗខ្លួននៃប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយទាំងនោះ។ [GOST 7601 78] ប្រធានបទ អុបទិក ឧបករណ៍អុបទិក និងការវាស់វែង ពាក្យទូទៅ អុបទិក ... ... សៀវភៅណែនាំអ្នកបកប្រែបច្ចេកទេស

ផលិតផលនៃប្រវែងផ្លូវនៃធ្នឹមពន្លឺ និងសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែររបស់ឧបករណ៍ផ្ទុក (ផ្លូវដែលពន្លឺនឹងធ្វើដំណើរក្នុងពេលដំណាលគ្នានឹងសាយភាយនៅក្នុងកន្លែងទំនេរ)។ * * * ប្រវែងផ្លូវអុបទិក ដែលជាផលិតផលនៃប្រវែងផ្លូវនៃធ្នឹមពន្លឺដោយ ... ... វចនានុក្រមសព្វវចនាធិប្បាយ

ប្រវែងផ្លូវអុបទិក- optinis kelio ilgis statusas T sritis fizika atitikmenys: angl ។ ប្រវែងផ្លូវអុបទិក vok ។ optische Weglänge, f rus ។ ប្រវែងផ្លូវអុបទិក, fpranc ។ longueur de trajet optique, f … Fizikos terminų žodynas

ផ្លូវអុបទិក រវាងចំណុច A និង B នៃឧបករណ៍ផ្ទុកថ្លា; ចម្ងាយដែលពន្លឺ (វិទ្យុសកម្មអុបទិក) នឹងធ្វើដំណើរក្នុងកន្លែងទំនេរក្នុងអំឡុងពេលឆ្លងកាត់របស់វាពី A ដល់ B. ដោយសារល្បឿននៃពន្លឺនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកណាមួយគឺតិចជាងល្បឿនរបស់វានៅក្នុង ...... សព្វវចនាធិប្បាយសូវៀតដ៏អស្ចារ្យ

ផលិតផលនៃប្រវែងផ្លូវនៃធ្នឹមពន្លឺ និងសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែររបស់ឧបករណ៍ផ្ទុក (ផ្លូវដែលពន្លឺនឹងធ្វើដំណើរក្នុងពេលដំណាលគ្នា បន្តសាយភាយក្នុងកន្លែងទំនេរ) ... វិទ្យា​សា​ស្រ្ត​ធម្មជាតិ។ វចនានុក្រមសព្វវចនាធិប្បាយ

គំនិតនៃ geom ។ និងរលកអុបទិក ត្រូវបានបង្ហាញជាផលបូកនៃផលិតផលនៃចម្ងាយ! វិទ្យុសកម្មដែលអាចឆ្លងកាត់បាននៅក្នុង decomp ។ ប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយ លើសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរដែលត្រូវគ្នានៃប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយ។ O.d.p. ស្មើនឹងចម្ងាយដែលពន្លឺនឹងធ្វើដំណើរក្នុងពេលដំណាលគ្នា ដែលសាយភាយក្នុង ...... វចនានុក្រមពហុបច្ចេកទេស សព្វវចនាធិប្បាយធំ

ប្រវែងផ្លូវរវាងចំណុច A និង B នៃឧបករណ៍ផ្ទុកថ្លា គឺជាចម្ងាយដែលពន្លឺ (វិទ្យុសកម្មអុបទិក) នឹងសាយភាយនៅក្នុងកន្លែងទំនេរក្នុងពេលតែមួយ ដែលវាត្រូវធ្វើដំណើរពី A ទៅ B ក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុក។ ដោយសារតែល្បឿននៃពន្លឺនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកណាមួយគឺតិចជាងល្បឿនរបស់វានៅក្នុងកន្លែងទំនេរមួយ… សព្វវចនាធិប្បាយរូបវិទ្យា