Kung ang mga produkto ay may mga shock absorbers, kung gayon kapag pumipili ng tagal ng acceleration ng epekto, ang mas mababang resonant frequency ng mga produkto mismo, at hindi ang mga elemento ng proteksyon, ay isinasaalang-alang.

Ang mga parameter na susuriin ay pinili, sa pamamagitan ng pagbabago kung alin ang maaaring hatulan ang shock resistance ng elektronikong kagamitan sa kabuuan (distortion ng output signal, katatagan ng mga katangian ng gumagana, atbp.).

Kapag bumubuo ng isang programa sa pagsubok, ang mga direksyon ng mga epekto ay nakatakda depende sa mga partikular na katangian ng nasubok na REA. Kung ang mga katangian ng REA ay hindi alam, ang pagsubok ay dapat isagawa sa tatlong magkaparehong patayo na direksyon. Sa kasong ito, inirerekomendang piliin (mula sa hanay na tinukoy sa TS) ang tagal ng mga pagkabigla na nagdudulot ng matunog na paggulo ng nasubok na REE.

Ang lakas ng epekto ay sinusuri ng integridad ng istruktura (hal., walang bitak, contact). Itinuturing na nakapasa sa impact test ang mga produkto kung, pagkatapos ng pagsubok, natutugunan nila ang mga kinakailangan ng mga pamantayan at PI para sa ganitong uri ng pagsubok.

Inirerekomenda ang impact test na isagawa pagkatapos ng impact test. Kadalasan sila ay pinagsama. Kabaligtaran sa pagsubok sa lakas ng epekto, ang pagsubok sa paglaban sa epekto ay isinasagawa sa ilalim ng isang pagkarga ng kuryente, ang kalikasan at mga parameter nito ay itinatag sa TU at PI. Kasabay nito, ang kontrol sa mga parameter ng REA ay isinasagawa sa panahon ng epekto upang suriin ang pagganap ng mga produkto at makilala ang mga maling positibo. Itinuturing na nakapasa sa pagsusulit ang mga produkto kung sa panahon at pagkatapos nito ay natutugunan nila ang mga kinakailangan na itinatag sa mga pamantayan at PI para sa ganitong uri ng pagsubok.

2.3. Ikatlong gawain.

Upang pag-aralan ang mga aparato para sa pagsubok ng mga elektronikong kagamitan para sa epekto /1. pp.263-268. 2. pp. 171-178. 3. p.138-143/

Mga aparato para sa pagsubok. Ang mga impact stand ay inuri ayon sa mga sumusunod na pamantayan:

Sa pamamagitan ng likas na katangian ng mga reproducible blows - nakatayo ng solong at maramihang mga suntok;

Ayon sa paraan ng pagkuha ng shock overloads - nakatayo ng libreng pagkahulog at sapilitang acceleration ng platform na may nasubok na produkto;

Ayon sa disenyo ng mga brake device - na may matibay na anvil, na may springy anvil, na may shock-absorbing rubber at felt pads, na may collapsible deformable brake device, na may hydraulic brake device, atbp.

Depende sa disenyo ng shock stand at lalo na sa brake device na ginamit dito, ang mga shock pulse ng half-sinusoidal, triangular at trapezoidal na hugis ay nakuha.

Upang subukan ang REA para sa mga solong impact, ginagamit ang impact test bench ng punch type, at para sa maramihang impact, ang cam-type na test bench na nagpaparami ng mga impact ng kalahating sinusoidal na hugis ay ginagamit. Ang mga stand na ito ay gumagamit ng prinsipyo ng libreng pagkahulog ng platform kung saan ang produkto ay nasa ilalim ng pagsubok sa mga shock-absorbing pad.

Ang mga pangunahing elemento ng impact stand ng uri ng pile (Larawan 2.3.1.) ay: talahanayan 3; base 7, na nagsisilbing basa ang bilis ng talahanayan sa sandali ng epekto; gabay 4, na nagsisiguro sa pahalang na posisyon ng talahanayan sa sandali ng epekto; gaskets 5, na bumubuo ng isang shock impulse.

Ang enerhiya na kinakailangan upang lumikha ng isang epekto ay naipon bilang isang resulta ng pag-angat ng talahanayan na may nasubok na produkto na naayos dito sa isang paunang natukoy na taas. Para sa pag-angat ng mesa at sa kasunod na pagbagsak nito, ang stand ay nilagyan ng drive at isang mekanismo ng pag-reset. Kinetic energy na nakuha ng katawan sa proseso

Sound insulation na nagpapababa sa antas ng sound pressure sa mga itinatag na pamantayan;

Ground loop, paglaban hindi 40m;

Konkretong pundasyon.

4. Sa panahon ng operasyon, ang shock stand ay dapat na

naka-install sa pundasyon.

5. Power supply ng unit mula sa AC mains

boltahe 220± V, dalas 50 Hz.

6. Ang pagkonsumo ng kuryente (maximum) ay hindi

higit sa 1kW.

7. Ang pag-install ay nagbibigay ng mga kumbinasyon ng mga acceleration at

Mekanismo ng epekto. Sa mekanika ng isang ganap na matibay na katawan, ang epekto ay itinuturing bilang isang proseso na parang tumalon, na ang tagal nito ay napakaliit. Sa panahon ng epekto, sa punto ng pakikipag-ugnay ng mga nagbabanggaan na katawan, malaki, ngunit agad na kumikilos na pwersa ang lumitaw, na humahantong sa isang may hangganang pagbabago sa momentum. Sa totoong mga sistema, ang mga may hangganang pwersa ay palaging kumikilos sa isang may hangganang pagitan ng oras, at ang banggaan ng dalawang gumagalaw na katawan ay nauugnay sa kanilang pagpapapangit malapit sa punto ng pakikipag-ugnay at ang pagpapalaganap ng isang compression wave sa loob ng mga katawan na ito. Ang tagal ng epekto ay nakasalalay sa maraming pisikal na mga kadahilanan: ang nababanat na mga katangian ng mga materyales ng nagbabanggaan na mga katawan, ang kanilang hugis at sukat, ang kamag-anak na bilis ng diskarte, atbp.

Ang pagbabago sa acceleration sa oras ay karaniwang tinatawag na shock acceleration impulse o shock impulse, at ang batas ng acceleration change sa oras ay tinatawag na anyo ng shock impulse. Ang mga pangunahing parameter ng shock pulse ay kinabibilangan ng peak shock acceleration (overload), ang tagal ng shock acceleration at ang hugis ng pulso.

May tatlong pangunahing uri ng pagtugon ng produkto sa mga shock load:

* ballistic (quasi-damping) mode of excitation (ang panahon ng EI natural oscillations ay mas malaki kaysa sa tagal ng excitation pulse);

* quasi-resonant mode of excitation (ang panahon ng EI natural oscillations ay humigit-kumulang katumbas ng tagal ng excitation pulse);

* static na mode ng paggulo (ang panahon ng EI natural oscillations ay mas mababa kaysa sa tagal ng pulso ng paggulo).

Sa ballistic mode, ang maximum na halaga ng EM acceleration ay palaging mas mababa kaysa sa peak acceleration ng impact pulse. Quasi-resonant Ang quasi-resonant excitation mode ay ang pinaka-matibay sa mga tuntunin ng magnitude ng excited accelerations (m ay higit sa 1). Sa static na mode ng paggulo, ang tugon ng ED ay ganap na inuulit ang kumikilos na pulso (m=1), ang mga resulta ng pagsubok ay hindi nakasalalay sa hugis at tagal ng pulso. Ang mga pagsubok sa static na rehiyon ay katumbas ng mga pagsubok para sa mga epekto ng linear acceleration, dahil ito ay makikita bilang isang stroke ng walang katapusang tagal.

Isinasagawa ang mga drop test sa isang quasi-resonant mode ng excitation. Ang lakas ng epekto ay sinusuri ng integridad ng disenyo ng planta ng kuryente (walang mga bitak, mga chips).

Isinasagawa ang mga pagsusuri sa epekto pagkatapos ng mga pagsusuri sa epekto sa ilalim ng kargang elektrikal upang i-verify ang kakayahan ng ED na maisagawa ang mga function nito sa ilalim ng mga kondisyon ng mekanikal na shock.

Bilang karagdagan sa mga mechanical shock stand, ginagamit ang electrodynamic at pneumatic shock stand. Sa mga electrodynamic stand, ang isang kasalukuyang pulso ay dumaan sa excitation coil ng gumagalaw na sistema, ang amplitude at tagal nito ay tinutukoy ng mga parameter ng shock pulse. Sa pneumatic stand, ang impact acceleration ay nakukuha kapag ang mesa ay bumangga sa isang projectile na pinaputok mula sa isang air gun.

Ang mga katangian ng impact stand ay malawak na nag-iiba: load capacity, load capacity - mula 1 hanggang 500 kg, bilang ng beats kada minuto (adjustable) - mula 5 hanggang 120, maximum acceleration - mula 200 hanggang 6000 g, tagal ng blows - mula 0.4 hanggang 40 ms.

Tantyahin ang oras ng nababanat na epekto ng mga solidong katawan, na isinasaalang-alang ang banggaan ng isang baras na tumama sa isang hindi natitinag na hindi nababagong pader (Fig.).

Kadalasan sa mga problema ay ipinapalagay na ang nababanat na epekto ng mga solid ay nangyayari kaagad, ngunit ito ay lubos na halata na ang pagpapalagay na ito ay isang ideyalisasyon.
Ang banggaan ng mga tunay na katawan ay palaging tumatagal ng isang tiyak na dami ng oras τ . Sa katunayan, kung ang pagbabago sa momentum ng katawan sa panahon ng banggaan ay naganap kaagad,
F = mΔv/t →0 → ∞
kung gayon ang puwersa ng pakikipag-ugnayan ng mga katawan sa epekto ay magiging walang hanggan na malaki, na, siyempre, ay hindi mangyayari.
Ano ang maaaring matukoy ang tagal ng banggaan? Ipagpalagay natin na isinasaalang-alang natin ang pagmuni-muni ng isang nababanat na katawan mula sa isang hindi nababagong pader. Sa panahon ng banggaan, ang kinetic energy ng katawan sa unang kalahati ng banggaan ay na-convert sa potensyal na enerhiya ng elastic deformation ng katawan. Sa ikalawang kalahati, ang deformation energy ay binago pabalik sa kinetic energy ng tumatalbog na katawan.

Ang ideyang ito ay nakapaloob sa problema sa pagsubok 2005. Lutasin ang problemang ito upang maunawaan ang sandaling ito.
 Isang gawain. Dalawang perpektong nababanat na washer na may masa m 1 \u003d m 2 \u003d 240 g bawat slide sa pagsasalin sa isang makinis na pahalang na ibabaw patungo sa isa't isa na may mga bilis, kung saan ang mga module v 1 \u003d 21 m / s at v 2 \u003d 9.0 m / s. Pinakamataas na halaga ng potensyal na enerhiya E Ang nababanat na pagpapapangit ng mga washers sa panahon ng kanilang gitnang banggaan ay katumbas ng ... J.

Samakatuwid, malinaw na ang nababanat na mga katangian ng katawan ay gumaganap ng isang tiyak na papel sa isang banggaan. Kaya, maaari nating asahan na ang tagal ng epekto ay nakasalalay sa modulus ng Young ng materyal ng katawan E, ang density nito ρ at ang mga geometric na sukat nito. Posible na ang tagal ng suntok τ depende din sa bilis v kung saan ang katawan ay tumama sa balakid.
Madaling makita na hindi posibleng tantiyahin ang oras ng banggaan gamit ang mga dimensional na pagsasaalang-alang lamang. Sa katunayan, kahit na kumuha tayo ng bola bilang isang katawan ng insidente, ang mga sukat nito ay nailalarawan sa pamamagitan lamang ng isang parameter - ang radius R, pagkatapos ay mula sa dami E, ρ , R at v posibleng bumuo ng hindi mabilang na hanay ng mga expression na may dimensyon ng oras:
τ = √(ρ/E) × f(ρv 2 /E), (1)
saan f− arbitrary na paggana ng walang sukat na dami ρv 2 /E. Samakatuwid, upang mahanap τ kailangan ang dynamic na pagsasaalang-alang.
Ito ay pinakamadaling isagawa ang gayong pagsasaalang-alang para sa isang katawan na may hugis ng isang mahabang baras.
Hayaang gumalaw nang may bilis ang isang pamalo v, butt-ends sa isang nakapirming pader. Kapag ang dulong seksyon ng baras ay nadikit sa dingding, ang mga bilis ng mga particle ng baras na nakahiga sa seksyong ito ay agad na naglalaho. Sa susunod na sandali ng oras, ang mga particle na matatagpuan sa kalapit na seksyon ay humihinto, at iba pa.Ang seksyon ng baras, ang mga particle na kung saan ay tumigil na sa sandaling ito, ay nasa isang deformed na estado. Sa madaling salita, sa sandaling ito ng oras, ang bahaging iyon ng baras ay deformed, kung saan ang alon ng nababanat na pagpapapangit ay umabot, na nagpapalaganap kasama ang baras mula sa punto ng pakikipag-ugnay sa hadlang. Ang deformation wave na ito ay kumakalat sa kahabaan ng baras sa bilis ng tunog u. Kung ipagpalagay natin na ang baras ay nakipag-ugnayan sa dingding noong panahong iyon t = 0, pagkatapos sa oras na iyon t ang haba ng naka-compress na bahagi ng baras ay ut. Ang bahaging ito ng baras sa Fig. a may shade.

Sa unshaded na bahagi ng baras, ang mga bilis ng lahat ng mga particle nito ay pantay pa rin v, at sa compressed (shaded) na bahagi ng baras, lahat ng particle ay nakapahinga.
Ang unang yugto ng proseso ng pagbangga ng baras sa dingding ay magtatapos sa sandaling ang buong baras ay lumabas na deformed, at ang mga bilis ng lahat ng mga particle nito ay magiging zero (Fig. b).

Sa sandaling ito, ang kinetic energy ng projectile rod ay ganap na na-convert sa potensyal na enerhiya ng elastic deformation. Kaagad pagkatapos nito, magsisimula ang ikalawang yugto ng banggaan, kung saan ang baras ay bumalik sa hindi deformed na estado. Ang prosesong ito ay nagsisimula sa libreng dulo ng baras at, nagpapalaganap kasama ang baras sa bilis ng tunog, unti-unting lumalapit sa hadlang. Sa fig. sa

ang baras ay ipinapakita sa sandaling ang unshaded na bahagi ay hindi na deformed at lahat ng mga particle nito ay may bilis v nakaturo sa kaliwa. Ang may kulay na lugar ay deformed pa rin, at ang mga bilis ng lahat ng mga particle nito ay katumbas ng zero.
Ang pagtatapos ng ikalawang yugto ng banggaan ay darating sa sandaling ang buong baras ay lumabas na hindi deformed, at ang lahat ng mga particle ng baras ay nakakakuha ng bilis. v, nakadirekta sa tapat ng bilis ng pamalo bago ang epekto. Sa sandaling ito, ang kanang dulo ng baras ay humihiwalay mula sa hadlang: ang undeformed rod ay tumalbog sa dingding at gumagalaw sa kabaligtaran na direksyon na may parehong bilis ng modulo (Fig. G).

Sa kasong ito, ang nababanat na deformation energy ng baras ay ganap na na-convert pabalik sa kinetic energy.
Malinaw sa nabanggit na ang tagal ng banggaan τ ay katumbas ng oras ng pagpasa ng nababanat na deformation wave sa harap ng baras pabalik-balik:
τ = 2l/u, (2)
saan l ay ang haba ng pamalo.
Ang bilis ng tunog sa baras u ay maaaring matukoy bilang mga sumusunod. Isaalang-alang ang pamalo sa oras t(bigas. a) kapag ang deformation wave ay lumaganap sa kaliwa. Ang haba ng deformed na bahagi ng baras sa sandaling ito ay katumbas ng ut. Sa paggalang sa undeformed state, ang bahaging ito ay pinaikli ng halaga vt, katumbas ng distansyang nilakbay ng sandaling ito ng hindi pa rin deformed na bahagi ng baras. Samakatuwid, ang kamag-anak na pagpapapangit ng bahaging ito ng baras ay katumbas ng v/u. Batay sa Batas ni Hooke
v/u = (1/E) × F/S, (3)
saan S− cross-sectional area ng baras, F ay ang puwersang kumikilos sa pamalo mula sa gilid ng dingding, E− Modulus ni Young.
Dahil ang kamag-anak na pagpapapangit v/u ay pareho sa lahat ng oras habang ang baras ay nakikipag-ugnayan sa hadlang, kung gayon, gaya ng makikita sa formula (3), ang puwersa F pare-pareho. Upang mahanap ang puwersang ito, inilalapat namin ang batas ng konserbasyon ng momentum sa tumigil na bahagi ng baras. Bago makipag-ugnay sa hadlang, ang itinuturing na bahagi ng baras ay may momentum ρSut.v, at sa sandali ng oras t ang momentum nito ay zero.
kaya lang
ρSut.v = Ft. (4)
Pagpapalit ng puwersa mula rito F sa formula (3), nakukuha natin
u = √(E/ρ). (5)
Ngayon ang expression para sa oras τ . Ang banggaan ng pagpapapangit ng baras sa dingding (2) ay tumatagal ng anyo
τ = 2l√(ρ/E). (6)
Oras ng banggaan τ ay matatagpuan sa ibang paraan, gamit ang batas ng konserbasyon ng enerhiya para dito. Bago ang banggaan, ang baras ay hindi deformed at ang lahat ng enerhiya nito ay ang kinetic energy ng translational motion mv 2/2. Makalipas ang ilang oras τ/2 mula sa simula ng banggaan, ang mga bilis ng lahat ng mga particle nito, tulad ng nakita natin, ay naglalaho, at ang buong baras ay lumilitaw na deformed (Fig. b). Ang haba ng baras ay nabawasan ng halaga Δl kumpara sa undeformed state nito (Fig. d).

Sa sandaling ito, ang buong enerhiya ng baras ay ang enerhiya ng nababanat na pagpapapangit nito. Ang enerhiya na ito ay maaaring isulat bilang
W = k(Δl) 2/2,
saan k− koepisyent ng proporsyonalidad sa pagitan ng puwersa at pagpapapangit:
F = kΔl.
Ang koepisyent na ito, gamit ang batas ni Hooke, ay ipinahayag sa mga tuntunin ng modulus ni Young E at sukat ng baras:
σ = F/S = (∆l/l)E,
F = SEΔl/l at F = kΔl,
mula rito
k = ES/l. (7)
Pinakamataas na pagpapapangit Δl ay katumbas ng distansya kung saan gumagalaw ang mga particle ng kaliwang dulo ng baras sa panahong iyon τ/2(bigas. d). Dahil ang mga particle na ito ay gumagalaw nang mabilis v, pagkatapos
Δl = vτ/2. (8)
Tinutumbas namin ang kinetic energy ng baras bago ang epekto at ang potensyal na enerhiya ng pagpapapangit. Isinasaalang-alang na ang masa ng pamalo
m = ρSl,
at gamit ang mga ugnayan (7) at (8), nakukuha natin
ρSlv 2 /2 = ES/(2l) × (vτ/2) 2,
para saan τ muli naming makuha ang formula (6).
Ang oras ng banggaan na ito ay kadalasang napakaikli. Halimbawa, para sa isang bakal na baras ( E \u003d 2 × 10 11 Pa, ρ \u003d 7.8 × 10 3 kg / m 3) haba 28 cm pagkalkula sa pamamagitan ng formula (6) ay nagbibigay τ = 10 −4 s.
Lakas F, na kumikilos sa dingding sa panahon ng pagtama, ay makikita sa pamamagitan ng pagpapalit ng bilis ng tunog sa baras (5) sa formula (4):
F = Sv√(ρE). (9)
Makikita na ang puwersa na kumikilos sa dingding ay proporsyonal sa bilis ng pamalo bago ang epekto. Ngunit para sa applicability ng solusyon sa itaas, ito ay kinakailangan na ang mekanikal stress ng baras F/S hindi lumampas sa nababanat na limitasyon ng materyal kung saan ginawa ang baras. Halimbawa, para sa bakal, ang nababanat na limitasyon
(F/S) max = 4 × 10 8 Pa.
Samakatuwid, ang maximum na bilis v bakal na baras, kung saan ang epekto nito sa hadlang ay maaari pa ring ituring na nababanat, ay lumalabas na, ayon sa formula (9), katumbas ng 10 m/s. Ito ay tumutugma sa libreng pagbagsak ng bilis ng isang katawan mula sa taas na lamang 5 m.
Ipahiwatig natin para sa paghahambing na ang bilis ng tunog sa bakal u = 5000 m/s, ibig sabihin. v<< u .
Ang oras ng pagbangga ng baras na may isang nakapirming hadlang (sa kaibahan sa puwersa) ay naging independyente sa bilis ng baras. Ang resultang ito, gayunpaman, ay hindi pangkalahatan, ngunit nauugnay sa partikular na hugis ng katawan na pinag-uusapan. Halimbawa, para sa isang nababanat na bola, ang oras ng pagbangga sa dingding ay nakasalalay sa bilis nito. Ang pabago-bagong pagsasaalang-alang ng kasong ito ay lumalabas na mas kumplikado. Ito ay dahil sa ang katunayan na ang parehong lugar ng contact ng deformed na bola sa dingding at ang puwersa na kumikilos sa bola sa panahon ng banggaan ay hindi nananatiling pare-pareho.

Punch Power - Momentum, Bilis, Teknik at Mga Pag-eensayo sa Lakas ng Sumasabog para sa mga Manlalaban

Punch Power - Momentum, Bilis, Teknik at Mga Pag-eensayo sa Lakas ng Sumasabog para sa mga Manlalaban

Ang isyu ay kinunan sa Leader-Sport fitness club

Si Pavel Badyrov, tagapag-ayos ng punching power tournament, master ng sports sa powerlifting, maramihang kampeon at record holder ng St. Petersburg sa bench press, ay patuloy na nagsasalita tungkol sa lakas ng pagsuntok, bilis ng pagsuntok, at nagpapakita rin ng mga ehersisyo para sa lakas ng pagsabog para sa mga manlalaban.

Hit

Ang epekto ay isang panandaliang pakikipag-ugnayan ng mga katawan, kung saan ang kinetic energy ay muling ipinamamahagi. Madalas itong may mapanirang katangian para sa mga nakikipag-ugnayang katawan. Sa pisika, ang epekto ay nauunawaan bilang isang uri ng pakikipag-ugnayan sa pagitan ng mga gumagalaw na katawan, kung saan ang oras ng pakikipag-ugnayan ay maaaring mapabayaan.

Pisikal na abstraction

Sa epekto, ang batas ng konserbasyon ng momentum at ang batas ng konserbasyon ng angular momentum ay nasiyahan, ngunit kadalasan ang batas ng konserbasyon ng mekanikal na enerhiya ay hindi natutupad. Ipinapalagay na sa panahon ng epekto ang pagkilos ng mga panlabas na puwersa ay maaaring mapabayaan, kung gayon ang kabuuang momentum ng mga katawan sa panahon ng epekto ay napanatili, kung hindi man ang salpok ng mga panlabas na puwersa ay dapat isaalang-alang. Ang bahagi ng enerhiya ay karaniwang ginugugol sa pagpainit ng mga katawan at tunog.

Ang resulta ng isang banggaan ng dalawang katawan ay maaaring ganap na kalkulahin kung ang kanilang paggalaw bago ang epekto at ang mekanikal na enerhiya pagkatapos ng epekto ay kilala. Karaniwan, ang alinman sa isang ganap na nababanat na epekto ay isinasaalang-alang, o ang enerhiya conservation coefficient k ay ipinakilala, bilang ang ratio ng kinetic energy pagkatapos ng epekto sa kinetic energy bago ang epekto kapag ang isang katawan ay tumama sa isang nakapirming pader na gawa sa materyal ng isa pang katawan . Kaya, ang k ay isang katangian ng materyal kung saan ginawa ang mga katawan, at (siguro) ay hindi nakasalalay sa iba pang mga parameter ng mga katawan (hugis, bilis, atbp.).

Paano maunawaan ang puwersa ng epekto sa kilo

Momentum ng gumagalaw na katawan p=mV.

Kapag nagpepreno laban sa isang balakid, ang salpok na ito ay "napapatay" ng salpok ng puwersa ng paglaban p=Ft (ang puwersa ay hindi pare-pareho, ngunit ang ilang average na halaga ay maaaring makuha).

Nakuha namin na ang F = mV / t ay ang puwersa kung saan ang balakid ay nagpapabagal sa gumagalaw na katawan, at (ayon sa ikatlong batas ni Newton) ang gumagalaw na katawan ay kumikilos sa balakid, ibig sabihin, ang puwersa ng epekto:
F = mV / t, kung saan ang t ay ang oras ng epekto.

Ang Kilogram-force ay isang lumang yunit ng pagsukat lamang - 1 kgf (o kg) \u003d 9.8 N, iyon ay, ito ang bigat ng isang katawan na tumitimbang ng 1 kg.
Upang muling kalkulahin, sapat na upang hatiin ang puwersa sa mga newton sa pamamagitan ng pagpabilis ng libreng pagkahulog.

MULI TUNGKOL SA POWER OF IMPACT

Ang karamihan sa mga tao, kahit na may mas mataas na teknikal na edukasyon, ay may malabong ideya kung ano ang epekto ng puwersa at kung ano ang maaari itong umasa. May naniniwala na ang puwersa ng epekto ay tinutukoy ng momentum o enerhiya, at ang isang tao - sa pamamagitan ng presyon. Ang ilan ay nalilito ang malalakas na suntok sa mga suntok na nagdudulot ng pinsala, habang ang iba ay naniniwala na ang lakas ng suntok ay dapat masukat sa mga yunit ng presyon. Subukan nating linawin ang paksang ito.

Ang puwersa ng epekto, tulad ng iba pang puwersa, ay sinusukat sa Newtons (N) at kilo-forces (kgf). Ang isang Newton ay ang puwersa kung saan ang isang katawan na may mass na 1 kg ay tumatanggap ng isang acceleration ng 1 m/s2. Ang isang kgf ay isang puwersa na nagbibigay ng acceleration na 1 g = 9.81 m/s2 sa isang katawan na tumitimbang ng 1 kg (g ay ang free fall acceleration). Samakatuwid, 1 kgf \u003d 9.81 N. Ang bigat ng isang katawan na may mass m ay tinutukoy ng puwersa ng pagkahumaling P, kung saan pinindot nito ang suporta: P \u003d mg. Kung ang timbang ng iyong katawan ay 80 kg, kung gayon ang iyong timbang, na tinutukoy ng gravity o pagkahumaling, P = 80 kgf. Ngunit sa karaniwang pagsasalita ay sinasabi nila "ang aking timbang ay 80 kg", at ang lahat ay malinaw sa lahat. Samakatuwid, madalas din nilang sinasabi tungkol sa puwersa ng epekto na ito ay ilang kg, ngunit ang ibig sabihin ay kgf.

Ang puwersa ng epekto, hindi katulad ng puwersa ng grabidad, ay medyo panandalian sa oras. Ang hugis ng shock pulse (sa mga simpleng banggaan) ay hugis kampana at simetriko. Sa kaso ng isang tao na tumama sa isang target, ang hugis ng pulso ay hindi simetriko - ito ay tumataas nang husto at bumabagsak nang medyo mabagal at sa mga alon. Ang kabuuang tagal ng impulse ay tinutukoy ng mass na namuhunan sa suntok, at ang oras ng pagtaas ng salpok ay tinutukoy ng masa ng percussion limb. Kapag pinag-uusapan natin ang tungkol sa puwersa ng epekto, palagi nating ibig sabihin hindi ang average, ngunit ang pinakamataas na halaga nito sa proseso ng epekto.

Magbato tayo ng basong hindi masyadong matigas sa dingding para mabasag. Kung tumama ito sa carpet, baka hindi ito masira. Para siguradong masira ito, kailangang dagdagan ang lakas ng paghagis para tumaas ang bilis ng salamin. Sa kaso ng pader, ang suntok ay naging mas malakas, dahil ang pader ay mas mahirap, at samakatuwid ang salamin ay nabasag. Tulad ng nakikita natin, ang puwersa na kumikilos sa salamin ay nakadepende hindi lamang sa lakas ng iyong paghagis, kundi pati na rin sa higpit ng lugar kung saan tumama ang salamin.

Ganun din ang suntok ng lalaki. Ibinabato lang namin ang aming kamay at ang bahagi ng katawan na kasama sa strike sa target. Tulad ng ipinakita ng mga pag-aaral (tingnan ang "Physico-mathematical model of impact"), ang bahagi ng katawan na kasangkot sa epekto ay may maliit na epekto sa puwersa ng epekto, dahil ang bilis nito ay napakababa, bagama't ang masa na ito ay makabuluhan (umaabot sa kalahati ang bigat ng katawan). Ngunit ang puwersa ng epekto ay proporsyonal sa masa na ito. Ang konklusyon ay simple: ang puwersa ng epekto ay nakasalalay sa masa na kasangkot sa epekto, hindi direkta lamang, dahil ito ay sa tulong lamang ng masa na ito na ang aming impact limb (braso o binti) ay pinabilis sa pinakamataas na bilis. Gayundin, huwag kalimutan na ang momentum at enerhiya na ibinibigay sa target sa epekto ay higit sa lahat (sa pamamagitan ng 50–70%) ay natutukoy sa pamamagitan lamang ng masa na ito.

Balik tayo sa punching power. Ang puwersa ng epekto (F) sa huli ay nakasalalay sa masa (m), mga sukat (S) at bilis (v) ng kapansin-pansing paa, gayundin sa masa (M) at higpit (K) ng target. Ang pangunahing formula para sa puwersa ng epekto sa isang nababanat na target ay:

Makikita mula sa formula na mas magaan ang target (bag), mas mababa ang puwersa ng epekto. Para sa isang 20 kg na bag, kumpara sa isang 100 kg na bag, ang puwersa ng epekto ay nababawasan lamang ng 10%. Ngunit para sa mga bag na 6-8 kg, ang puwersa ng epekto ay bumaba na ng 25-30%. Malinaw na sa pamamagitan ng pagpindot sa lobo, hindi tayo makakakuha ng anumang makabuluhang halaga.

Kailangan mong kunin ang sumusunod na impormasyon tungkol sa pananampalataya.

1. Ang isang tuwid na suntok ay hindi ang pinakamalakas na suntok, bagama't nangangailangan ito ng mahusay na pamamaraan at lalo na ng isang pakiramdam ng distansya. Kahit na may mga atleta na hindi alam kung paano tumama sa tagiliran, ngunit, bilang isang panuntunan, ang kanilang direktang pagtama ay napakalakas.

2. Ang puwersa ng isang side impact dahil sa bilis ng tumatama na paa ay palaging mas mataas kaysa sa isang direktang isa. Bukod dito, sa isang naihatid na suntok, ang pagkakaiba na ito ay umabot sa 30-50%. Samakatuwid, ang mga suntok sa gilid ay karaniwang ang pinaka-knockout.

3. Ang backhand blow (tulad ng backfist na may pagliko) ay ang pinakamadaling diskarte sa pagpapatupad at hindi nangangailangan ng mahusay na pisikal na paghahanda, halos pinakamalakas sa mga hampas ng kamay, lalo na kung ang striker ay nasa magandang pisikal na porma. Kailangan mo lamang na maunawaan na ang lakas nito ay natutukoy sa pamamagitan ng isang malaking contact surface, na madaling makamit sa isang malambot na bag, at sa totoong labanan, sa parehong dahilan, kapag natamaan ang isang matigas na kumplikadong ibabaw, ang lugar ng contact ay lubhang nabawasan, ang Ang puwersa ng epekto ay bumaba nang husto, at ito ay lumalabas na hindi epektibo. Samakatuwid, sa labanan, nangangailangan pa rin ito ng mataas na katumpakan, na hindi madaling ipatupad.

Muli, binibigyang-diin namin na ang mga suntok ay isinasaalang-alang mula sa isang posisyon ng lakas, bukod dito, sa isang malambot at malaking bag, at hindi sa dami ng pinsalang naidulot.

Ang Projectile Gloves ay nagbabawas ng mga hit ng 3-7%.

Ang mga guwantes na ginamit para sa kumpetisyon ay nagpapahina ng mga epekto ng 15-25%.

Para sa sanggunian, ang mga resulta ng mga sukat ng lakas ng naihatid na mga strike ay dapat na ang mga sumusunod:

Maaari ka ring maging interesado dito:

Iyon lang, maglagay ng mga gusto, gumawa ng mga repost - nais kong magtagumpay ka sa iyong pagsasanay!

#boxing_lessons

Puwersa ng epekto - momentum, bilis, pamamaraan at mga pagsasanay sa lakas ng pagsabog para sa mga manlalaban mula kay Pavel Badyrov na-update: Enero 6, 2018 ni: Boxingguru

Sa mekanika, ang epekto ay ang mekanikal na pagkilos ng mga materyal na katawan, na humahantong sa isang may hangganang pagbabago sa mga bilis ng kanilang mga punto sa isang walang katapusang maliit na yugto ng panahon. Ang epekto ng paggalaw ay isang paggalaw na nangyayari bilang resulta ng iisang pakikipag-ugnayan ng isang katawan (medium) sa system na isinasaalang-alang, sa kondisyon na ang pinakamaliit na panahon ng natural na mga oscillations ng system o ang time constant nito ay katumbas o mas malaki kaysa sa oras ng pakikipag-ugnayan.

Sa panahon ng pakikipag-ugnayan sa epekto sa mga puntong isinasaalang-alang, ang mga pagbilis ng epekto, bilis o pag-alis ay tinutukoy. Magkasama, ang mga ganitong epekto at reaksyon ay tinatawag na mga proseso ng epekto. Ang mga mekanikal na shock ay maaaring iisa, maramihan at kumplikado. Ang mga proseso ng isa at maramihang epekto ay maaaring makaapekto sa apparatus sa longitudinal, transverse at anumang intermediate na direksyon. Ang mga kumplikadong pag-load ng epekto ay kumikilos sa isang bagay sa dalawa o tatlong magkaparehong patayo na mga eroplano nang sabay-sabay. Ang mga epekto ng pagkarga sa isang sasakyang panghimpapawid ay maaaring maging hindi pana-panahon at pana-panahon. Ang paglitaw ng mga shock load ay nauugnay sa isang matalim na pagbabago sa acceleration, bilis o direksyon ng paggalaw ng sasakyang panghimpapawid. Kadalasan sa totoong mga kondisyon mayroong isang kumplikadong proseso ng pagkabigla, na isang kumbinasyon ng isang simpleng pulso ng pagkabigla na may mga superimposed oscillations.

Ang mga pangunahing katangian ng proseso ng shock:

• mga batas ng pagbabago sa oras ng pagbilis ng epekto a(t), bilis V(t) at displacement X(t) peak shock acceleration;
• tagal ng shock acceleration front Tf - agwat ng oras mula sa sandali ng paglitaw ng shock acceleration hanggang sa sandaling tumutugma sa peak value nito;
• ang koepisyent ng superimposed na pagbabagu-bago ng shock acceleration - ang ratio ng kabuuang kabuuan ng mga ganap na halaga ng mga pagtaas sa pagitan ng katabi at matinding mga halaga ng shock acceleration sa nadoble nitong peak value;
• impact acceleration impulse - ang integral ng impact acceleration sa loob ng isang panahon na katumbas ng tagal ng pagkilos nito.

Ayon sa hugis ng curve ng functional dependence ng mga parameter ng paggalaw, ang mga proseso ng shock ay nahahati sa simple at kumplikado. Ang mga simpleng proseso ay hindi naglalaman ng mga high-frequency na bahagi, at ang kanilang mga katangian ay tinatantya ng mga simpleng analytical function. Ang pangalan ng function ay tinutukoy ng hugis ng curve na humigit-kumulang sa dependence ng acceleration sa oras (half-sinusoidal, cosanusoidal, rectangular, triangular, sawtooth, trapezoidal, atbp.).

Ang mekanikal na shock ay nailalarawan sa pamamagitan ng mabilis na pagpapakawala ng enerhiya, na nagreresulta sa mga lokal na elastic o plastic deformation, paggulo ng mga stress wave at iba pang mga epekto, kung minsan ay humahantong sa malfunction at pagkasira ng istraktura ng sasakyang panghimpapawid. Ang shock load na inilapat sa sasakyang panghimpapawid ay nagpapasigla ng mabilis na damped natural oscillations sa loob nito. Ang halaga ng labis na karga sa epekto, ang kalikasan at bilis ng pamamahagi ng stress sa istraktura ng sasakyang panghimpapawid ay tinutukoy ng lakas at tagal ng epekto, at ang likas na katangian ng pagbabago sa pagbilis. Ang epekto, na kumikilos sa sasakyang panghimpapawid, ay maaaring maging sanhi ng mekanikal na pagkasira nito. Depende sa tagal, pagiging kumplikado ng proseso ng epekto at ang pinakamataas na acceleration nito sa panahon ng pagsubok, ang antas ng katigasan ng mga elemento ng istruktura ng sasakyang panghimpapawid. Ang isang simpleng epekto ay maaaring magdulot ng pagkasira dahil sa paglitaw ng malakas, kahit na panandaliang overstress sa materyal. Ang isang kumplikadong epekto ay maaaring humantong sa akumulasyon ng mga nakakapagod na microdeformations. Dahil ang disenyo ng sasakyang panghimpapawid ay may matunog na mga katangian, kahit na ang isang simpleng epekto ay maaaring magdulot ng oscillatory reaction sa mga elemento nito, na sinamahan din ng fatigue phenomena.

Ang mga mekanikal na labis na karga ay nagiging sanhi ng pagpapapangit at pagkasira ng mga bahagi, pag-loosening ng mga kasukasuan (welded, sinulid at riveted), pag-unscrew ng mga turnilyo at nuts, paggalaw ng mga mekanismo at kontrol, bilang isang resulta kung saan ang pagsasaayos at pagsasaayos ng mga aparato ay nagbabago at iba pang mga malfunctions na lumilitaw.

Ang paglaban sa mga nakakapinsalang epekto ng mga mekanikal na labis na karga ay isinasagawa sa iba't ibang paraan: pagtaas ng lakas ng istraktura, paggamit ng mga bahagi at elemento na may mas mataas na lakas ng makina, gamit ang mga shock absorbers at espesyal na packaging, at nakapangangatwiran na paglalagay ng mga device. Ang mga hakbang upang maprotektahan laban sa mga nakakapinsalang epekto ng mekanikal na labis na karga ay nahahati sa dalawang grupo:

1. mga hakbang na naglalayong tiyakin ang kinakailangang lakas ng makina at katigasan ng istraktura;
2. mga hakbang na naglalayong ihiwalay ang mga elemento ng istruktura mula sa mga impluwensyang mekanikal.

Sa huling kaso, ang iba't ibang paraan na sumisipsip ng shock, insulating gasket, compensator at damper ay ginagamit.

Ang pangkalahatang gawain ng pagsubok sa isang sasakyang panghimpapawid para sa mga impact load ay upang suriin ang kakayahan ng isang sasakyang panghimpapawid at lahat ng mga elemento nito upang maisagawa ang kanilang mga function habang at pagkatapos ng impact, i.e. panatilihin ang kanilang mga teknikal na parameter sa panahon ng epekto at pagkatapos nito sa loob ng mga limitasyong tinukoy sa mga dokumentong pang-regulasyon at teknikal.

Ang mga pangunahing kinakailangan para sa mga pagsubok sa epekto sa mga kondisyon ng laboratoryo ay ang maximum na pagtatantya ng resulta ng isang pagsubok na epekto sa isang bagay sa epekto ng isang tunay na epekto sa natural na mga kondisyon ng operating at muling paggawa ng epekto.

Kapag nagpaparami ng mga shock loading mode sa mga kondisyon ng laboratoryo, ang mga paghihigpit ay ipinapataw sa madalian na acceleration na hugis ng pulso bilang isang function ng oras (Larawan 2.50), pati na rin sa mga pinahihintulutang limitasyon ng mga paglihis ng hugis ng pulso. Halos bawat shock pulse sa laboratoryo bench ay sinamahan ng isang pulsation, na kung saan ay ang resulta ng resonant phenomena sa drum machine at auxiliary equipment. Dahil ang spectrum ng isang shock pulse ay pangunahing katangian ng mapanirang epekto ng isang epekto, kahit na ang isang maliit na pulsation superimposed ay maaaring gawin ang mga resulta ng pagsukat na hindi maaasahan.

Ang mga test rig na gayahin ang mga indibidwal na epekto na sinusundan ng mga vibrations ay bumubuo ng isang espesyal na klase ng kagamitan para sa mekanikal na pagsubok. Ang mga impact stand ay maaaring uriin ayon sa iba't ibang pamantayan (Larawan 2.5!):

I - ayon sa prinsipyo ng pagbuo ng shock impulse;

II - sa pamamagitan ng likas na katangian ng mga pagsubok;

III - ayon sa uri ng reproducible shock loading;

IV - ayon sa prinsipyo ng pagkilos;

V - ayon sa pinagmumulan ng enerhiya.

Sa pangkalahatan, ang scheme ng shock stand ay binubuo ng mga sumusunod na elemento (Fig. 2.52): isang test object na naka-mount sa isang platform o lalagyan kasama ng isang shock overload sensor; acceleration ay nangangahulugan para sa pakikipag-usap ng kinakailangang bilis sa bagay; aparato ng pagpepreno; mga sistema ng kontrol; kagamitan sa pag-record para sa pag-record ng mga inimbestigahan na mga parameter ng bagay at ang batas ng pagbabago ng shock overload; pangunahing mga converter; mga pantulong na aparato para sa pagsasaayos ng mga mode ng pagpapatakbo ng nasubok na bagay; mga suplay ng kuryente na kinakailangan para sa pagpapatakbo ng nasubok na bagay at kagamitan sa pag-record.

Ang pinakasimpleng stand para sa pagsusuri sa epekto sa mga kondisyon ng laboratoryo ay isang stand na nagpapatakbo sa prinsipyo ng pag-drop ng isang test object na naayos sa isang karwahe mula sa isang tiyak na taas, i.e. gamit ang gravity ng lupa upang maghiwa-hiwalay. Sa kasong ito, ang hugis ng shock pulse ay tinutukoy ng materyal at hugis ng nagbabanggaan na mga ibabaw. Sa ganitong mga stand posible na magbigay ng acceleration hanggang 80000 m/s2. Sa fig. Ang 2.53, a at b ay nagpapakita ng mga pangunahing posibleng mga scheme ng naturang stand.

Sa unang bersyon (Larawan 2.53, a) isang espesyal na cam 3 na may ngipin ng ratchet ay hinihimok ng isang motor. Sa pag-abot sa pinakamataas na taas H ng cam, ang talahanayan 1 na may pansubok na bagay 2 ay nahuhulog sa mga braking device 4, na nagbibigay ito ng isang suntok. Ang sobrang karga ng shock ay nakasalalay sa taas ng pagkahulog H, ang higpit ng mga elemento ng pagpepreno k, ang kabuuang masa ng talahanayan at ang test object M at natutukoy ng sumusunod na relasyon:

Sa pamamagitan ng pag-iiba-iba ng halagang ito, maaari kang makakuha ng iba't ibang mga overload. Sa pangalawang variant (Larawan 2.53, b), gumagana ang stand ayon sa paraan ng pag-drop.

Ang mga test bench na gumagamit ng hydraulic o pneumatic drive upang pabilisin ang karwahe ay halos independyente sa pagkilos ng gravity. Sa fig. Ang 2.54 ay nagpapakita ng dalawang opsyon para sa impact pneumatic stand.

Ang prinsipyo ng pagpapatakbo ng stand na may air gun (Larawan 2.54, a) ay ang mga sumusunod. Ang compressed gas ay ibinibigay sa working chamber /. Kapag naabot na ang paunang natukoy na presyon, na kinokontrol ng manometer, ang automat 2 ay naglalabas ng lalagyan 3, kung saan inilalagay ang test object. Kapag lumabas sa barrel 4 ng air gun, ang lalagyan ay nakikipag-ugnayan sa device 5, na nagbibigay-daan sa iyong sukatin ang bilis ng lalagyan. Ang air gun ay nakakabit sa mga poste ng suporta sa pamamagitan ng mga shock absorbers b. Ang ibinigay na batas sa pagpepreno sa shock absorber 7 ay ipinapatupad sa pamamagitan ng pagbabago ng hydraulic resistance ng dumadaloy na fluid 9 sa puwang sa pagitan ng espesyal na profiled na karayom ​​8 at ang butas sa shock absorber 7.

Ang structural diagram ng isa pang pneumatic shock stand, (Larawan 2.54, b) ay binubuo ng isang test object 1, isang karwahe 2 kung saan naka-install ang test object, isang gasket 3 at isang brake device 4, valves 5 na nagpapahintulot sa iyo na lumikha ang tinukoy na presyon ng gas ay bumababa sa piston b, at mga sistema ng supply ng gas 7. Ang aparato ng preno ay isinaaktibo kaagad pagkatapos ng banggaan ng karwahe at ng spacer upang maiwasan ang karwahe mula sa pag-reverse at pagbaluktot ng mga shock waveform. Ang pamamahala ng mga naturang stand ay maaaring awtomatiko. Maaari silang magparami ng malawak na hanay ng mga shock load.

Bilang isang accelerating device, rubber shock absorbers, spring, at, sa ilang mga kaso, maaaring gamitin ang mga linear na asynchronous na motor.

Ang mga kakayahan ng halos lahat ng shock stand ay natutukoy ng disenyo ng mga braking device:

1. Ang epekto ng isang pagsubok na bagay na may isang matibay na plato ay nailalarawan sa pamamagitan ng pagbabawas ng bilis dahil sa paglitaw ng mga nababanat na puwersa sa contact zone. Ang pamamaraang ito ng pagpepreno ng test object ay ginagawang posible na makakuha ng malalaking halaga ng mga labis na karga na may maliit na harap ng kanilang paglago (Larawan 2.55, a).

2. Upang makakuha ng mga overload sa isang malawak na hanay, mula sa sampu hanggang sampu-sampung libong mga yunit, sa kanilang pagtaas ng oras mula sa sampu ng microseconds hanggang ilang millisecond, ang mga deformable na elemento ay ginagamit sa anyo ng isang plato o gasket na nakahiga sa isang matibay na base. Ang mga materyales ng mga gasket na ito ay maaaring bakal, tanso, tanso, tingga, goma, atbp. (Larawan 2.55, b).

3. Upang matiyak ang anumang partikular na (ibinigay) na batas ng pagbabago ng n at t sa isang maliit na hanay, ang mga deformable na elemento ay ginagamit sa anyo ng isang tip (pandurog), na naka-install sa pagitan ng plate ng impact stand at ng bagay na sinusuri (Larawan 2.55, c).

4. Upang magparami ng epekto na may medyo malaking deceleration path, ginagamit ang isang braking device, na binubuo ng lead, plasticly deformable plate na matatagpuan sa matibay na base ng stand, at isang matigas na dulo ng naaangkop na profile na ipinapasok dito ( Fig. 2.55, d), na naayos sa bagay o plataporma ng stand . Ginagawang posible ng mga naturang braking device na makakuha ng mga overload sa malawak na hanay ng n(t) na may maikling oras ng pagtaas, hanggang sampu-sampung millisecond.

5. Ang isang nababanat na elemento sa anyo ng isang spring (Larawan 2.55, e) na naka-install sa movable na bahagi ng shock stand ay maaaring gamitin bilang isang braking device. Ang ganitong uri ng pagpepreno ay nagbibigay ng medyo maliit na half-sine overload na may tagal na sinusukat sa millisecond.

6. Ang isang punchable metal plate, na naayos kasama ang tabas sa base ng pag-install, kasama ang isang matibay na dulo ng platform o lalagyan, ay nagbibigay ng medyo maliit na labis na karga (Larawan 2.55, e).

7. Ang mga deformable na elemento na naka-install sa movable platform ng stand (Fig. 2.55, g), kasama ang isang matibay na conical catcher, ay nagbibigay ng mga pangmatagalang overload na may pagtaas ng oras ng hanggang sampu-sampung millisecond.

8. Ginagawang posible ng isang braking device na may deformable washer (Fig. 2.55, h) na makakuha ng malalaking deceleration path para sa isang bagay (hanggang 200 - 300 mm) na may maliliit na deformation ng washer.

9. Ang paglikha ng matinding shock pulse na may malalaking front sa mga kondisyon ng laboratoryo ay posible kapag gumagamit ng pneumatic brake device (Larawan 2.55, s). Ang mga bentahe ng pneumatic damper ay kinabibilangan ng reusable action nito, pati na rin ang posibilidad ng pagpaparami ng shock pulses ng iba't ibang hugis, kabilang ang mga may makabuluhang paunang natukoy na harap.

10. Sa pagsasagawa ng shock testing, ang isang braking device sa anyo ng hydraulic shock absorber ay malawakang ginagamit (tingnan ang Fig. 2.54, a). Kapag ang test object ay tumama sa shock absorber, ang baras nito ay nalulubog sa likido. Ang likido ay itinulak palabas sa pamamagitan ng stem point ayon sa batas na tinutukoy ng profile ng regulating needle. Sa pamamagitan ng pagbabago ng profile ng karayom, posible na mapagtanto ang iba't ibang uri ng batas ng pagpepreno. Ang profile ng karayom ​​ay maaaring makuha sa pamamagitan ng pagkalkula, ngunit ito ay masyadong mahirap na isaalang-alang, halimbawa, ang pagkakaroon ng hangin sa piston cavity, friction forces sa sealing device, atbp. Samakatuwid, ang kinakalkula na profile ay dapat na eksperimento na itama. Kaya, ang computational-experimental na paraan ay maaaring gamitin upang makuha ang profile na kinakailangan para sa pagpapatupad ng anumang batas sa pagpepreno.

Ang pagsusuri sa epekto sa mga kondisyon ng laboratoryo ay naglalagay ng ilang mga espesyal na kinakailangan para sa pag-install ng bagay. Kaya, halimbawa, ang maximum na pinapayagang paggalaw sa nakahalang direksyon ay hindi dapat lumampas sa 30% ng nominal na halaga; kapwa sa mga pagsubok sa paglaban sa epekto at sa mga pagsubok sa lakas ng epekto, ang produkto ay dapat na mai-install sa tatlong magkaparehong patayo na mga posisyon na may pagpaparami ng kinakailangang bilang ng mga shock impulses. Ang mga minsanang katangian ng kagamitan sa pagsukat at pagtatala ay dapat na magkapareho sa isang malawak na hanay ng dalas, na ginagarantiyahan ang tamang pagpaparehistro ng mga ratio ng iba't ibang bahagi ng dalas ng sinusukat na pulso.

Dahil sa iba't ibang mga function ng paglipat ng iba't ibang mga mekanikal na sistema, ang parehong shock spectrum ay maaaring sanhi ng isang shock pulse ng iba't ibang mga hugis. Nangangahulugan ito na walang one-to-one na pagsusulatan sa pagitan ng ilang function ng acceleration time at ang shock spectrum. Samakatuwid, mula sa isang teknikal na punto ng view, ito ay mas tama upang tukuyin ang mga pagtutukoy para sa mga pagsubok sa shock na naglalaman ng mga kinakailangan para sa shock spectrum, at hindi para sa oras na katangian ng acceleration. Una sa lahat, ito ay tumutukoy sa mekanismo ng pagkabigo ng pagkapagod ng mga materyales dahil sa akumulasyon ng mga cycle ng paglo-load, na maaaring iba mula sa pagsubok sa pagsubok, kahit na ang mga peak na halaga ng acceleration at stress ay mananatiling pare-pareho.

Kapag nagmomodelo ng mga proseso ng pagkabigla, nararapat na bumuo ng isang sistema ng pagtukoy ng mga parameter ayon sa natukoy na mga salik na kinakailangan para sa isang medyo kumpletong pagpapasiya ng nais na halaga, na kung minsan ay matatagpuan lamang sa eksperimento.

Isinasaalang-alang ang epekto ng isang napakalaking, malayang gumagalaw na matibay na katawan sa isang deformable na elemento ng medyo maliit na sukat (halimbawa, sa isang brake device ng isang bangko) na naayos sa isang matibay na base, kinakailangan upang matukoy ang mga parameter ng proseso ng epekto at itatag ang mga kondisyon kung saan ang mga naturang proseso ay magiging katulad ng bawat isa. Sa pangkalahatang kaso ng spatial na paggalaw ng isang katawan, anim na equation ang maaaring isama, tatlo sa mga ito ay nagbibigay ng batas ng konserbasyon ng momentum, dalawa - ang mga batas ng konserbasyon ng masa at enerhiya, ang ikaanim ay ang equation ng estado. Kasama sa mga equation na ito ang mga sumusunod na dami: tatlong bahagi ng bilis Vx Vy \ Vz> density p, pressure p at entropy. Ang pagpapabaya sa mga dissipative na pwersa at ipagpalagay na ang estado ng deformable volume ay isentropic, maaaring ibukod ng isa ang entropy mula sa bilang ng mga parameter ng pagtukoy. Dahil ang paggalaw lamang ng sentro ng masa ng katawan ay isinasaalang-alang, posibleng hindi isama ang mga bahagi ng bilis Vx, Vy sa mga pagtukoy ng mga parameter; Vz at mga coordinate ng mga puntong L", Y, Z sa loob ng nababagong bagay. Ang estado ng nababagong dami ay mailalarawan sa pamamagitan ng mga sumusunod na pagtukoy sa mga parameter:

• density ng materyal p;
• presyon p, na kung saan ay mas kapaki-pakinabang na isaalang-alang sa pamamagitan ng halaga ng maximum na lokal na pagpapapangit at Otmax, isinasaalang-alang ito bilang isang pangkalahatang parameter ng katangian ng puwersa sa contact zone;
• ang paunang bilis ng epekto V0, na nakadirekta kasama ang normal sa ibabaw kung saan naka-install ang deformable na elemento;
• kasalukuyang oras t;
• timbang ng katawan t;
• free fall acceleration g;
• ang modulus ng pagkalastiko ng mga materyales E, dahil ang estado ng stress ng katawan sa epekto (maliban sa contact zone) ay itinuturing na nababanat;
• katangiang geometric na parameter ng katawan (o deformable na elemento) D.

Alinsunod sa TS-theorem, walong mga parameter, tatlo sa mga ito ay may mga independiyenteng dimensyon, ay maaaring gamitin upang bumuo ng limang independiyenteng walang sukat na mga complex:

Ang mga walang sukat na complex na binubuo ng mga tinukoy na parameter ng proseso ng epekto ay magiging ilang mga function ng mga independiyenteng walang sukat na complex na P1-P5.

Ang mga parameter na tutukuyin ay kinabibilangan ng:

• kasalukuyang lokal na pagpapapangit a;
• bilis ng katawan V;
• contact force P;
• tensyon sa loob ng katawan a.

Samakatuwid, maaari naming isulat ang mga functional na relasyon:

Ang uri ng mga pag-andar /1, /2, /e, /4 ay maaaring maitatag sa eksperimento, na isinasaalang-alang ang isang malaking bilang ng mga parameter ng pagtukoy.

Kung, sa epekto, walang natitirang mga deformation na lilitaw sa mga seksyon ng katawan sa labas ng contact zone, ang pagpapapangit ay magkakaroon ng lokal na karakter, at, dahil dito, ang complex R5 = pY^/E ay maaaring hindi kasama.

Ang kumplikadong Jl2 = Pttjjjax) ~ Cm ay tinatawag na koepisyent ng kamag-anak na masa ng katawan.

Ang force coefficient ng paglaban sa plastic deformation Cp ay direktang nauugnay sa index ng katangian ng puwersa N (ang koepisyent ng pagsunod ng materyal, depende sa hugis ng mga nagbabanggaan na katawan) sa pamamagitan ng sumusunod na pag-asa:

kung saan ang p ay ang pinababang density ng mga materyales sa contact zone; Ang Cm = m/(pa?) ay ang pinababang kamag-anak na masa ng mga nagbabanggaan na katawan, na nagpapakilala sa ratio ng kanilang pinababang masa M sa pinababang masa ng deformable volume sa contact zone; Ang xV ay isang walang sukat na parameter na nagpapakilala sa kamag-anak na gawain ng pagpapapangit.

Ang function na Cp - /z (R1 (Rr, R3, R4) ay maaaring gamitin upang matukoy ang mga labis na karga:

Kung tinitiyak namin ang pagkakapantay-pantay ng mga numerical na halaga ng mga walang sukat na complex na IJlt R2, R3, R4 para sa dalawang proseso ng epekto, kung gayon ang mga kundisyong ito, i.e.

magiging pamantayan para sa pagkakatulad ng mga prosesong ito.

Kapag natugunan ang mga kundisyong ito, ang mga numerical na halaga ng mga function /b/g./z» L» me- ay magiging pareho din sa magkatulad na sandali ng oras -V CtZoimax-const; ^r= const; Cp = const, na ginagawang posible upang matukoy ang mga parameter ng isang proseso ng epekto sa pamamagitan lamang ng muling pagkalkula ng mga parameter ng isa pang proseso. Ang mga kinakailangan at sapat na mga kinakailangan para sa pisikal na pagmomodelo ng mga proseso ng epekto ay maaaring mabalangkas tulad ng sumusunod:

1. Ang gumaganang mga bahagi ng modelo at ang natural na bagay ay dapat na geometrically katulad.
2. Ang mga walang sukat na complex, na binubuo ng pagtukoy ng mga parameter, ay dapat matugunan ang kundisyon (2.68). Ipinapakilala ang mga kadahilanan sa pag-scale.

Dapat tandaan na kapag ang pagmomodelo lamang ng mga parameter ng proseso ng epekto, ang mga estado ng stress ng mga katawan (natural at modelo) ay tiyak na magkakaiba.