Katso myös: Portaali: Fysiikka

Magneettikenttä voidaan luoda varautuneiden hiukkasten virralla ja/tai atomeissa olevien elektronien magneettisilla momenteilla (ja muiden hiukkasten magneettisilla momenteilla, vaikkakin paljon pienemmässä määrin) (kestomagneetit).

Lisäksi se ilmenee ajassa muuttuvan sähkökentän läsnä ollessa.

Magneettikentän tärkein tehoominaisuus on magneettinen induktiovektori (magneettikentän induktiovektori) . Matemaattisesta näkökulmasta katsottuna se on vektorikenttä, joka määrittelee ja määrittelee magneettikentän fyysisen käsitteen. Usein magneettisen induktion vektoria kutsutaan yksinkertaisesti magneettikentäksi lyhyyden vuoksi (vaikka tämä ei luultavasti ole termin tiukin käyttö).

Toinen magneettikentän perusominaisuus (vaihtoehtoinen magneettinen induktio ja siihen läheisesti liittyvä, fysikaalisesti käytännöllisesti katsoen sama) on vektoripotentiaali .

Magneettikenttää voidaan kutsua erityiseksi aineeksi, jonka kautta tapahtuu vuorovaikutusta liikkuvien varautuneiden hiukkasten tai kappaleiden välillä, joilla on magneettinen momentti.

Magneettikentät ovat välttämätön (kontekstissa) seuraus sähkökenttien olemassaolosta.

• Kvanttikenttäteorian näkökulmasta magneettista vuorovaikutusta - sähkömagneettisen vuorovaikutuksen erikoistapauksena kuljettaa perustavanlaatuinen massaton bosoni - fotoni (hiukkanen, joka voidaan esittää sähkömagneettisen kentän kvanttiviritteenä), usein (esim. esimerkiksi kaikissa staattisten kenttien tapauksissa) - virtuaalinen.

Magneettikentän lähteet

Magneettikenttä syntyy (tuotetaan) varautuneiden hiukkasten virrasta tai ajassa muuttuvasta sähkökentästä tai hiukkasten sisäisistä magneettisista momenteista (jälkimmäistä voidaan kuvan yhtenäisyyden vuoksi pienentää muodollisesti sähkövirtoihin).

laskeminen

Yksinkertaisissa tapauksissa virtaa kuljettavan johtimen magneettikenttä (mukaan lukien tapaus, jossa virta on jakautunut mielivaltaisesti tilavuuteen tai tilaan) voidaan löytää Biot-Savart-Laplacen laista tai kiertoteoreemasta (se on myös Ampèren laki). Periaatteessa tämä menetelmä rajoittuu magnetostatiikan tapaukseen (approksimaatioon) - eli vakio- (jos puhumme tiukasta soveltuvuudesta) tai melko hitaasti muuttuviin (jos puhumme likimääräisestä sovelluksesta) magneetti- ja sähkökenttien tapaukseen.

Monimutkaisemmissa tilanteissa sitä etsitään ratkaisuna Maxwellin yhtälöihin.

Magneettikentän ilmentymä

Magneettikenttä ilmenee vaikutuksena hiukkasten ja kappaleiden magneettimomentteihin, liikkuviin varautuneisiin hiukkasiin (tai virtaa kuljettaviin johtimiin). Magneettisessa kentässä liikkuvaan sähköisesti varautuneeseen hiukkaseen vaikuttavaa voimaa kutsutaan Lorentz-voimaksi, joka on aina suunnattu kohtisuoraan vektoreihin nähden v ja B. Se on verrannollinen hiukkasen varaukseen q, nopeuden komponentti v, kohtisuorassa magneettikenttävektorin suuntaan nähden B, ja magneettikentän induktion suuruus B. SI-yksikköjärjestelmässä Lorentzin voima ilmaistaan ​​seuraavasti:

CGS-yksikköjärjestelmässä:

jossa hakasulkeet tarkoittavat vektorituloa.

Myös (johtuen Lorentzin voiman vaikutuksesta johtimessa liikkuviin varautuneisiin hiukkasiin) magneettikenttä vaikuttaa johtimeen virralla. Virtaa kuljettavaan johtimeen vaikuttavaa voimaa kutsutaan ampeerivoimaksi. Tämä voima on johtimen sisällä liikkuviin yksittäisiin varauksiin vaikuttavien voimien summa.

Kahden magneetin vuorovaikutus

Yksi yleisimmistä magneettikentän ilmenemismuodoista jokapäiväisessä elämässä on kahden magneetin vuorovaikutus: identtiset navat hylkivät, vastakkaiset vetävät puoleensa. Vaikuttaa houkuttelevalta kuvata magneettien välistä vuorovaikutusta kahden monopolin välisenä vuorovaikutuksena, ja muodollisesta näkökulmasta tämä idea on varsin toteutettavissa ja usein erittäin kätevä, ja siksi käytännössä hyödyllinen (laskennassa); yksityiskohtainen analyysi kuitenkin osoittaa, että itse asiassa tämä ei ole täysin oikea kuvaus ilmiöstä (ilmeisin kysymys, jota ei voida selittää tällaisen mallin puitteissa, on kysymys siitä, miksi monopoleja ei voida koskaan erottaa, eli miksi koe osoittaa, että yksittäisessä kappaleessa ei varsinaisesti ole magneettista varausta, lisäksi mallin heikkoutena on se, että se ei sovellu makroskooppisen virran luomaan magneettikenttään, mikä tarkoittaa, että jos sitä ei pidetä puhtaasti muodollinen tekniikka, se johtaa vain teorian monimutkaisuuteen perustavanlaatuisessa mielessä).

Olisi oikeampaa sanoa, että voima vaikuttaa epähomogeeniseen kenttään sijoitettuun magneettiseen dipoliin, joka pyrkii pyörittämään sitä niin, että dipolin magneettinen momentti on suunnattu yhdessä magneettikentän kanssa. Mutta mikään magneetti ei koe (kokonais)voimaa tasaisesta magneettikentästä. Magneettiseen dipoliin vaikuttava voima, jolla on magneettinen momentti m ilmaistaan ​​kaavalla:

Magneettiin (ei ole yhden pisteen dipolia) vaikuttava epähomogeenisesta magneettikentästä voima voidaan määrittää summaamalla kaikki voimat (määritelty tällä kaavalla), jotka vaikuttavat magneetin muodostaviin alkeisdipoleihin.

Kuitenkin on mahdollinen lähestymistapa, joka pienentää magneettien vuorovaikutuksen Ampère-voimaan, ja itse yllä oleva kaava magneettiseen dipoliin vaikuttavalle voimalle voidaan saada myös Ampère-voiman perusteella.

Sähkömagneettisen induktion ilmiö

vektorikenttä H mitattuna ampeereina metriä kohti (A/m) SI-järjestelmässä ja oerstedinä CGS:ssä. Oerstedit ja gaussit ovat identtisiä määriä, niiden erottelu on puhtaasti terminologinen.

Magneettikentän energia

Magneettikentän energiatiheyden lisäys on:

H- magneettikentän voimakkuus, B- magneettinen induktio

Lineaarisessa tensoriapproksimaatiossa magneettinen permeabiliteetti on tensori (merkitsimme sitä ) ja vektorin kertominen sillä on tensori- (matriisi) kertolasku:

tai komponenteissa.

Energiatiheys tässä approksimaatiossa on yhtä suuri kuin:

- magneettisen permeabiliteettitensorin komponentit, - magneettisen permeabiliteettitensorin matriisin käänteisen matriisin esittämä tensori, - magneettinen vakio

Kun koordinaattiakselit valitaan yhteneväisiksi magneettisen permeabiliteettitensorin pääakseleiden kanssa, komponenttien kaavat yksinkertaistuvat:

ovat magneettisen permeabiliteettitensorin diagonaalikomponentteja sen omilla akseleilla (muut komponentit näissä erikoiskoordinaateissa - ja vain niissä! - ovat nollia).

Isotrooppisessa lineaarisessa magneetissa:

- suhteellinen magneettinen permeabiliteetti

Tyhjiössä ja:

Induktorissa olevan magneettikentän energia voidaan löytää kaavasta:

Ф - magneettivuo, I - virta, L - kelan tai kelan induktanssi virralla.

Aineiden magneettiset ominaisuudet

Perimmäisestä näkökulmasta, kuten edellä mainittiin, magneettikenttä voidaan luoda (ja siksi - tämän kappaleen yhteydessä - ja heikentää tai vahvistaa) vaihtelevalla sähkökentällä, sähkövirroilla varautuneiden hiukkasten virtojen muodossa tai hiukkasten magneettiset momentit.

Eri aineiden (sekä niiden seosten, lejeeringien, aggregaatiotilojen, kiteisten modifikaatioiden jne.) erityinen mikroskooppinen rakenne ja ominaisuudet johtavat siihen, että makroskooppisella tasolla ne voivat käyttäytyä aivan eri tavalla ulkoisen magneettikentän vaikutuksesta. (erityisesti heikentämällä tai vahvistamalla sitä eriasteisesti).

Tässä suhteessa aineet (ja väliaineet yleensä) magneettisten ominaisuuksiensa suhteen jaetaan seuraaviin pääryhmiin:

• Antiferromagneetit ovat aineita, joissa atomien tai ionien magneettisten momenttien antiferromagneettinen järjestys on määritetty: aineiden magneettiset momentit ovat vastakkaisia ​​ja vahvuudeltaan yhtä suuria.
• Diamagneetit ovat aineita, jotka magnetoituvat ulkoisen magneettikentän suuntaa vastaan.
• Paramagneetit ovat aineita, jotka magnetoituvat ulkoisessa magneettikentässä ulkoisen magneettikentän suuntaan.
• Ferromagneetit ovat aineita, joissa tietyn kriittisen lämpötilan (Curie-pisteen) alapuolella muodostuu magneettisten momenttien pitkän kantaman ferromagneettinen järjestys.
• Ferrimagneetit - materiaalit, joissa aineen magneettiset momentit ovat suunnattu vastakkain ja eivät ole yhtä vahvoja.
• Edellä mainittuihin aineryhmiin kuuluvat pääasiassa tavalliset kiinteät tai (joihinkin) nestemäiset aineet sekä kaasut. Vuorovaikutus suprajohteiden ja plasman magneettikentän kanssa vaihtelee merkittävästi.

Virtaukset Foucault

Foucault-virrat (pyörrevirrat) - suljetut sähkövirrat massiivisessa johtimessa, jotka johtuvat sen läpäisevän magneettivuon muutoksesta. Ne ovat induktiivisia virtoja, jotka muodostuvat johtavassa kappaleessa joko sen magneettikentän ajan muutoksesta, jossa se sijaitsee, tai kappaleen liikkeen seurauksena magneettikentässä, mikä johtaa magneettivuon muutokseen kehoa tai sen osaa. Lenzin säännön mukaan Foucault-virtojen magneettikenttä on suunnattu vastustamaan näitä virtoja aiheuttavaa magneettivuon muutosta.

Magneettikenttää koskevien ideoiden kehityksen historia

Vaikka magneetit ja magnetismi tunnettiin paljon aikaisemmin, magneettikentän tutkimus alkoi vuonna 1269, jolloin ranskalainen tiedemies Peter Peregrine (ritari Pierre of Méricourt) havaitsi magneettikentän pallomaisen magneetin pinnalla teräsneuloilla ja päätti, että tuloksena saadut magneettikenttäviivat leikkaavat kaksi pistettä, joita hän kutsui "napoiksi" analogisesti Maan napojen kanssa. Lähes kolme vuosisataa myöhemmin William Gilbert Colchester käytti Peter Peregrinuksen työtä ja totesi ensimmäistä kertaa lopullisesti, että maa itsessään oli magneetti. Julkaistiin vuonna 1600, Gilbertin teos De Magnete, loi perustan magnetismille tieteenä.

Kolme löytöä peräkkäin ovat haastaneet tämän "magnetismin perustan". Ensin vuonna 1819 Hans Christian Oersted havaitsi, että sähkövirta luo magneettikentän ympärilleen. Sitten, vuonna 1820, André-Marie Ampère osoitti, että rinnakkaiset johdot, jotka kuljettavat virtaa samaan suuntaan, houkuttelevat toisiaan. Lopulta Jean-Baptiste Biot ja Félix Savard löysivät vuonna 1820 lain nimeltä Biot-Savart-Laplacen laki, joka ennusti oikein minkä tahansa jännitteisen johdon ympärillä olevan magneettikentän.

Näitä kokeita laajentaen Ampère julkaisi oman onnistuneen magnetismin mallinsa vuonna 1825. Siinä hän osoitti sähkövirran vastaavuuden magneeteissa, ja Poisson-mallin magneettisten varausten dipolien sijasta hän ehdotti ajatusta, että magnetismi liittyy jatkuvasti virtaaviin virtasilmukoihin. Tämä ajatus selitti, miksi magneettista varausta ei voitu eristää. Lisäksi Ampère päätteli hänen mukaansa nimetyn lain, joka Biot-Savart-Laplacen lain tavoin kuvasi oikein tasavirran tuottaman magneettikentän, ja otettiin myös käyttöön magneettikentän kiertolause. Myös tässä työssä Ampère loi termin "elektrodynamiikka" kuvaamaan sähkön ja magnetismin välistä suhdetta.

Vaikka Ampèren lain sisältämää liikkuvan sähkövarauksen magneettikentän voimakkuutta ei nimenomaisesti ilmaistu, Hendrik Lorentz johti sen vuonna 1892 Maxwellin yhtälöistä. Samaan aikaan klassinen sähködynamiikan teoria valmistui periaatteessa.

1900-luku laajensi näkemyksiä sähködynamiikasta suhteellisuusteorian ja kvanttimekaniikan syntymisen ansiosta. Albert Einstein osoitti vuoden 1905 artikkelissaan, jossa hänen suhteellisuusteoriansa perustettiin, että sähkö- ja magneettikentät ovat osa samaa ilmiötä, joita tarkastellaan eri viitekehyksessä. (Katso Liikkuva magneetti ja johdinongelma – ajatuskoe, joka lopulta auttoi Einsteinia kehittämään erityistä suhteellisuusteoriaa). Lopuksi kvanttimekaniikka yhdistettiin sähködynamiikkaan kvanttielektrodynamiikan (QED) muodostamiseksi.

Katso myös

• Magneettinen filmivisualisoija

Huomautuksia

1. TSB. 1973, "Neuvostoliiton tietosanakirja".
2. Tietyissä tapauksissa magneettikenttä voi esiintyä myös ilman sähkökenttää, mutta yleisesti ottaen magneettikenttä on syvästi yhteydessä sähkökenttään sekä dynaamisesti (toistensa keskinäinen synnyttäminen vuorotellen sähkö- ja magneettikentillä) ja siinä mielessä, että uuteen vertailukehykseen siirryttäessä magneetti- ja sähkökenttä ilmenevät toistensa kautta, eli yleisesti ottaen niitä ei voida erottaa ehdoitta.
3. Yavorsky B. M., Detlaf A. A. Fysiikan käsikirja: 2. painos, tarkistettu. - M .: Tiede, Fysikaalisen ja matemaattisen kirjallisuuden pääpainos, 1985, - 512 s.
4. SI:ssä magneettinen induktio mitataan tesloina (T), cgs-järjestelmässä gausseina.
5. Ne ovat täsmälleen samat CGS-yksikköjärjestelmässä, SI:ssä ne eroavat vakiokertoimella, mikä ei tietenkään muuta niiden käytännön fyysistä identiteettiä.
6. Tärkein ja pinnallisin ero tässä on se, että liikkuvaan hiukkaseen (tai magneettiseen dipoliin) vaikuttava voima lasketaan arvolla, ei . Mikä tahansa muu fyysisesti oikea ja mielekäs mittausmenetelmä mahdollistaa myös sen mittaamisen, vaikka joskus se osoittautuukin kätevämmaksi muodolliseen laskelmaan - mitä järkeä tämä apusuure itse asiassa on ottaa käyttöön (muuten tekisimme ilman sitä, vain käyttämällä
7. On kuitenkin ymmärrettävä, että useat tämän "aineen" perusominaisuudet eroavat pohjimmiltaan tavallisen "aineen" tyypin ominaisuuksista, jotka voitaisiin nimetä termillä "aine".
8. Katso Ampèren lause.
9. Homogeeniselle kentälle tämä lauseke antaa nollavoiman, koska kaikki derivaatat ovat yhtä suuria kuin nolla B koordinaattien mukaan.
10. Sivukhin D.V. Yleinen fysiikan kurssi. - Toim. Neljäs, stereotyyppinen. - M .: Fizmatlit; MIPT Publishing House, 2004. - Vol. III. Sähkö. - 656 s. - ISBN 5-9221-0227-3; ISBN 5-89155-086-5.

Magneettikenttä tämä on asia, joka syntyy sähkövirran lähteiden ympärillä sekä kestomagneettien ympärillä. Avaruudessa magneettikenttä näytetään voimien yhdistelmänä, joka voi vaikuttaa magnetoituihin kappaleisiin. Tämä toiminta selittyy ohjaavilla päästöillä molekyylitasolla.

Magneettikenttä muodostuu vain liikkeessä olevien sähkövarausten ympärille. Siksi magneetti- ja sähkökentät ovat yhtenäisiä ja muodostavat yhdessä elektromagneettinen kenttä. Magneettikentän komponentit ovat yhteydessä toisiinsa ja vaikuttavat toisiinsa muuttaen ominaisuuksiaan.

Magneettikentän ominaisuudet:
1. Magneettikenttä syntyy sähkövirran käyttövarausten vaikutuksesta.
2. Magneettikentän missä tahansa pisteessä on fysikaalisen suuren vektori, jota kutsutaan magneettinen induktio, joka on magneettikentän ominaisvoima.
3. Magneettikenttä voi vaikuttaa vain magneetteihin, johtaviin johtimiin ja liikkuviin varauksiin.
4. Magneettikenttä voi olla vakio- ja muuttuvatyyppistä
5. Magneettikenttä mitataan vain erikoislaitteilla, eikä sitä voi havaita ihmisen aisteilla.
6. Magneettikenttä on sähködynaaminen, koska se syntyy vain varautuneiden hiukkasten liikkeen aikana ja vaikuttaa vain liikkeessä oleviin varauksiin.
7. Varautuneet hiukkaset liikkuvat kohtisuoraa liikerataa pitkin.

Magneettikentän koko riippuu magneettikentän muutosnopeudesta. Näin ollen on olemassa kahdenlaisia ​​magneettikenttiä: dynaaminen magneettikenttä ja gravitaatiomagneettikenttä. Gravitaatiomagneettikenttä syntyy vain alkuainehiukkasten lähellä ja muodostuu näiden hiukkasten rakenteellisten ominaisuuksien mukaan.

Magneettinen momentti tapahtuu, kun magneettikenttä vaikuttaa johtavaan kehykseen. Toisin sanoen magneettimomentti on vektori, joka sijaitsee linjalla, joka kulkee kohtisuorassa kehystä vastaan.

Magneettikenttä voidaan esittää graafisesti käyttämällä magneettisia voimalinjoja. Nämä viivat piirretään sellaiseen suuntaan, että kenttävoimien suunta on sama kuin itse kenttäviivan suunta. Magneettikenttäviivat ovat jatkuvia ja suljettuja samanaikaisesti.

Magneettikentän suunta määritetään magneettineulalla. Voimalinjat määräävät myös magneetin napaisuuden, voimalinjojen ulostulon pää on pohjoisnapa ja näiden linjojen sisääntulon pää on etelänapa.

Magneettikentän visuaalinen arvioiminen on erittäin kätevää tavallisilla rautaviilailla ja paperilla.
Jos laitamme paperiarkin kestomagneetin päälle ja ripottelemme päälle sahanpurua, rautahiukkaset asettuvat magneettikenttäviivojen mukaan.

Johtimen voimalinjojen suunnan määrittää kätevästi kuuluisa gimlet-sääntö tai oikean käden sääntö. Jos tartumme johtimeen kädellämme niin, että peukalo katsoo virran suuntaan (miinus- plussaan), 4 jäljellä olevaa sormea ​​näyttävät meille magneettikenttälinjojen suunnan.

Ja Lorentzin voiman suunta - voima, jolla magneettikenttä vaikuttaa varautuneeseen hiukkaseen tai johtimeen virralla, mukaan vasemman käden sääntö.
Jos asetamme vasemman käden magneettikenttään siten, että 4 sormea ​​katsovat johtimessa olevan virran suuntaan ja voimalinjat tulevat kämmenelle, niin peukalo osoittaa Lorentzin voiman suunnan, voiman, joka vaikuttaa magneettikenttään asetettu johdin.

Siinäpä suurinpiirtein se. Muista esittää kysymyksiä kommenteissa.

Aihe: Magneettikenttä

Valmistelija: Baigarashev D.M.

Tarkastettu: Gabdullina A.T.

Magneettikenttä

Jos kaksi rinnakkaista johdinta on kytketty virtalähteeseen siten, että sähkövirta kulkee niiden läpi, niin niissä olevan virran suunnasta riippuen johtimet joko hylkivät tai vetävät puoleensa.

Tämän ilmiön selitys on mahdollista siitä näkökulmasta, että johtimien ympärille ilmestyy erikoistyyppinen aine - magneettikenttä.

Voimia, joiden kanssa virtaa kuljettavat johtimet ovat vuorovaikutuksessa, kutsutaan magneettinen.

Magneettikenttä- tämä on erityinen aine, jonka erityispiirteenä on vaikutus liikkuvaan sähkövaraukseen, johtimet, joilla on virta, kappaleet, joilla on magneettinen momentti, varauksen nopeusvektorista riippuvaisella voimalla, virran voimakkuuden suunta johtimesta ja kappaleen magneettisen momentin suunnasta.

Magnetismin historia ulottuu muinaisiin ajoiin, Vähän Aasian muinaisiin sivilisaatioihin. Vähän Aasian alueelta Magnesiassa löydettiin kivi, jonka näytteet vetivät puoleensa. Alueen nimen mukaan tällaisia ​​näytteitä alettiin kutsua "magneeteiksi". Jokaisella sauvan tai hevosenkengän muodossa olevalla magneetilla on kaksi päätä, joita kutsutaan navoiksi; juuri tässä paikassa sen magneettiset ominaisuudet ovat selkeimpiä. Jos ripustat magneetin nauhaan, yksi napa osoittaa aina pohjoiseen. Kompassi perustuu tähän periaatteeseen. Vapaasti riippuvan magneetin pohjoiseen päin olevaa napaa kutsutaan magneetin pohjoisnapaksi (N). Vastakkaista napaa kutsutaan etelänapaksi (S).

Magneettiset navat ovat vuorovaikutuksessa toistensa kanssa: kuten navat hylkivät ja toisin kuin navat vetävät puoleensa. Samoin sähkövarausta ympäröivän sähkökentän käsite tuo käyttöön magneetin ympärillä olevan magneettikentän käsitteen.

Vuonna 1820 Oersted (1777-1851) havaitsi, että sähköjohtimen vieressä oleva magneettinen neula poikkeaa, kun virta kulkee johtimen läpi, eli virtaa kuljettavan johtimen ympärille syntyy magneettikenttä. Jos otamme kehyksen virralla, niin ulkoinen magneettikenttä on vuorovaikutuksessa kehyksen magneettikentän kanssa ja sillä on siihen suuntaava vaikutus, eli kehyksen asento, jossa ulkoisella magneettikentällä on suurin pyörivä vaikutus. se, ja on paikka, jossa vääntövoima on nolla.

Magneettikenttä missä tahansa pisteessä voidaan luonnehtia vektorilla B, jota kutsutaan magneettinen induktiovektori tai magneettinen induktio pisteessä.

Magneettinen induktio B on fysikaalinen vektorisuure, joka on magneettikentälle pisteessä ominaista voima. Se on yhtä suuri kuin silmukkaan, jossa virta on sijoitettu tasaiseen kenttään, vaikuttavien mekaanisten voimien maksimimomenttien suhde silmukassa olevan virran ja sen pinta-alan tuloon:

Magneettisen induktiovektorin B suunnaksi otetaan kehyksen positiivisen normaalin suunta, joka on suhteessa kehyksessä olevaan virtaan oikeanpuoleisen ruuvin säännöllä, mekaanisella momentilla nolla.

Samalla tavalla kuin sähkökentän voimakkuuden viivat on kuvattu, magneettikentän induktioviivat on kuvattu. Magneettikentän induktioviiva on kuvitteellinen viiva, jonka tangentti yhtyy pisteen suunnan B kanssa.

Tietyn pisteen magneettikentän suunnat voidaan määritellä myös osoittavaksi suunnaksi

siihen pisteeseen sijoitetun kompassin neulan pohjoisnapa. Uskotaan, että magneettikentän linjat on suunnattu pohjoisnavasta etelään.

Suoran johtimen läpi kulkevan sähkövirran synnyttämän magneettikentän magneettisen induktion linjojen suunta määräytyy kierteen tai oikeanpuoleisen ruuvin säännön mukaan. Magneetti-induktiolinjojen suunnaksi otetaan ruuvin kannan pyörimissuunta, mikä varmistaisi sen translaatioliikkeen sähkövirran suunnassa (kuva 59).

missä n 01 = 4 Pi 10-7 V s/(Am). - magneettivakio, R - etäisyys, I - virran voimakkuus johtimessa.

Toisin kuin sähköstaattiset kenttäviivat, jotka alkavat positiivisesta varauksesta ja päättyvät negatiiviseen, magneettikenttäviivat ovat aina suljettuja. Sähkövarauksen kaltaista magneettista varausta ei löytynyt.

Yksi tesla (1 T) otetaan induktioyksiköksi - sellaisen tasaisen magneettikentän induktio, jossa maksimi vääntömomentti 1 Nm vaikuttaa runkoon, jonka pinta-ala on 1 m 2 ja jonka läpi virtaa 1 A virtaa.

Magneettikentän induktio voidaan määrittää myös magneettikentässä virtaa kuljettavaan johtimeen vaikuttavalla voimalla.

Magneettikenttään sijoitettu virtaa kuljettava johdin altistetaan ampère-voimalle, jonka arvo määräytyy seuraavalla lausekkeella:

missä I on virran voimakkuus johtimessa, l- johtimen pituus, B on magneettisen induktiovektorin moduuli ja on vektorin ja virran suunnan välinen kulma.

Ampeerivoiman suunta voidaan määrittää vasemman käden säännöllä: vasemman käden kämmen on sijoitettu niin, että magneettisen induktion linjat tulevat kämmenelle, neljä sormea ​​asetetaan johtimessa olevan virran suuntaan, sitten taivutettu peukalo näyttää ampeerivoiman suunnan.

Kun otetaan huomioon, että I = q 0 nSv ja korvataan tämä lauseke lausekkeella (3.21), saadaan F = q 0 nSh/B sin a. Partikkelien määrä (N) tietyssä johtimen tilavuudessa on N = nSl, sitten F = q 0 NvB sin a.

Määritetään voima, joka vaikuttaa magneettikentän puolelta erilliseen magneettikentässä liikkuvaan varautuneeseen hiukkaseen:

Tätä voimaa kutsutaan Lorentzin voimaksi (1853-1928). Lorentzin voiman suunta voidaan määrittää vasemman käden säännöllä: vasemman käden kämmen on sijoitettu niin, että magneettisen induktion linjat tulevat kämmenelle, neljä sormea ​​osoittavat positiivisen varauksen liikesuunnan, taivutettu peukalo näyttää Lorentzin voiman suunnan.

Vuorovaikutusvoima kahden rinnakkaisen johtimen välillä, joiden läpi virrat I 1 ja I 2 kulkevat, on yhtä suuri kuin:

missä l- magneettikentässä oleva johtimen osa. Jos virrat ovat samansuuntaisia, johtimet vetäytyvät (kuva 60), jos ne ovat vastakkaisiin suuntiin, ne hylkivät. Kuhunkin johtimeen vaikuttavat voimat ovat suuruudeltaan yhtä suuret, vastakkaiset. Kaava (3.22) on tärkein virranvoimakkuuden yksikön 1 ampeeri (1 A) määrittämiseksi.

Aineen magneettisille ominaisuuksille on tunnusomaista skalaarinen fysikaalinen suure - magneettinen permeabiliteetti, joka osoittaa kuinka monta kertaa kentän täysin täyttävän aineen magneettikentän induktio B poikkeaa absoluuttisesti magneettikentän induktiosta B 0 tyhjiö:

Kaikki aineet on jaettu magneettisten ominaisuuksiensa mukaan diamagneettinen, paramagneettinen ja ferromagneettinen.

Harkitse aineiden magneettisten ominaisuuksien luonnetta.

Aineen atomien kuoressa olevat elektronit liikkuvat eri kiertoradoilla. Yksinkertaisuuden vuoksi pidämme näitä ratoja ympyrämäisinä, ja jokaista atomiytimen ympäri kiertävää elektronia voidaan pitää pyöreänä sähkövirtana. Jokainen elektroni, kuten pyöreä virta, luo magneettikentän, jota kutsumme orbitaaliksi. Lisäksi atomissa olevalla elektronilla on oma magneettikenttä, jota kutsutaan spin-kenttään.

Jos aineen sisällä syntyy induktio B, kun se viedään ulkoiseen magneettikenttään induktiolla B 0< В 0 , то такие вещества называются диамагнитными (n< 1).

AT diamagneettinen Materiaaleissa, joissa ulkoista magneettikenttää ei ole, elektronien magneettikentät kompensoituvat, ja kun ne viedään magneettikenttään, atomin magneettikentän induktio suuntautuu ulkoista kenttää vastaan. Diamagneetti työnnetään ulos ulkoisesta magneettikentästä.

klo paramagneettinen materiaaleista, elektronien magneettista induktiota atomeissa ei ole täysin kompensoitu, ja atomi kokonaisuudessaan osoittautuu kuin pieni kestomagneetti. Yleensä aineessa kaikki nämä pienet magneetit on suunnattu mielivaltaisesti, ja niiden kaikkien kenttien kokonaismagneettinen induktio on yhtä suuri kuin nolla. Jos asetat paramagneetin ulkoiseen magneettikenttään, niin kaikki pienet magneetit - atomit kääntyvät ulkoisessa magneettikentässä kuin kompassin neulat ja aineen magneettikenttä kasvaa ( n >= 1).

ferromagneettinen ovat materiaaleja, jotka ovat n"1. Ferromagneettisissa materiaaleissa syntyy niin sanottuja domeeneja, spontaanin magnetisoitumisen makroskooppisia alueita.

Eri alueilla magneettikenttien induktiolla on eri suunnat (kuva 61) ja suuressa kiteessä

kompensoivat toisiaan. Kun ferromagneettinen näyte viedään ulkoiseen magneettikenttään, yksittäisten domeenien rajat siirtyvät siten, että ulkoista kenttää pitkin suuntautuneiden domeenien tilavuus kasvaa.

Kun ulkoisen kentän Bo induktio kasvaa, magnetoidun aineen magneettinen induktio kasvaa. Joillakin arvoilla B 0 induktio pysäyttää sen jyrkän kasvun. Tätä ilmiötä kutsutaan magneettiseksi saturaatioksi.

Ferromagneettisten materiaalien ominaispiirre on hystereesiilmiö, joka koostuu materiaalissa olevan induktion moniselitteisestä riippuvuudesta ulkoisen magneettikentän induktiosta sen muuttuessa.

Magneettinen hystereesisilmukka on suljettu käyrä (cdc`d`c), joka ilmaisee materiaalissa olevan induktion riippuvuuden ulkoisen kentän induktion amplitudista ja jälkimmäisen jaksoittaisen melko hitaan muutoksen kanssa (kuva 62).

Hystereesisilmukalle on tunnusomaista seuraavat arvot B s , B r , B c . B s - materiaalin induktion maksimiarvo kohdassa B 0 s; B r - jäännösinduktio, joka on yhtä suuri kuin materiaalin induktion arvo, kun ulkoisen magneettikentän induktio laskee arvosta B 0s nollaan; -B c ja B c - pakkovoima - arvo, joka on yhtä suuri kuin ulkoisen magneettikentän induktio, joka tarvitaan materiaalin induktion muuttamiseksi jäännösarvosta nollaan.

Jokaiselle ferromagneetille on olemassa sellainen lämpötila (Curie-piste (J. Curie, 1859-1906), jonka yläpuolella ferromagneetti menettää ferromagneettiset ominaisuutensa.

On kaksi tapaa saattaa magnetoitu ferromagneetti demagnetisoituun tilaan: a) lämmittää Curie-pisteen yläpuolelle ja jäähdyttää; b) magnetoi materiaali vaihtelevalla magneettikentällä, jonka amplitudi laskee hitaasti.

Ferromagneetteja, joilla on pieni jäännösinduktio ja pakkovoima, kutsutaan pehmeiksi magneettisiksi. Niitä voidaan käyttää laitteissa, joissa ferromagneetti on usein uudelleenmagnetoitava (muuntajien, generaattoreiden ytimet jne.).

Magneettisesti kovia ferromagneetteja, joilla on suuri pakkovoima, käytetään kestomagneettien valmistukseen.

Aivan kuten levossa oleva sähkövaraus vaikuttaa toiseen varaukseen sähkökentän kautta, sähkövirta vaikuttaa toiseen virtaan magneettikenttä. Magneettikentän vaikutus kestomagneetteihin rajoittuu sen vaikutukseen varauksiin, jotka liikkuvat aineen atomeissa ja muodostavat mikroskooppisia pyöreitä virtoja.

Oppi sähkömagnetismi perustuu kahteen oletukseen:

• magneettikenttä vaikuttaa liikkuviin varauksiin ja virtoihin;
• magneettikenttä syntyy virtojen ja liikkuvien varausten ympärille.

Magneettien vuorovaikutus

Kestomagneetti(tai magneettinen neula) on suunnattu pitkin Maan magneettista meridiaania. Pohjoiseen osoittavaa päätä kutsutaan Pohjoisnapa(N) ja vastakkainen pää on etelänapa(S). Lähestyessämme kahta magneettia toisiaan vasten huomaamme, että niiden samankaltaiset navat hylkivät ja vastakkaiset vetävät puoleensa ( riisi. yksi ).

Jos erottelemme navat leikkaamalla kestomagneetin kahteen osaan, huomaamme, että jokaisella niistä on myös kaksi napaa, eli tulee olemaan kestomagneetti ( riisi. 2 ). Molemmat navat - pohjoinen ja etelä - ovat erottamattomia toisistaan, tasa-arvoisia.

Maan tai kestomagneettien luoma magneettikenttä kuvataan sähkökentän tavoin magneettisilla voimalinjoilla. Magneetin magneettikenttäviivoista saa kuvan asettamalla sen päälle paperiarkki, jolle kaadetaan tasaisena kerroksena rautaviilaa. Joutuessaan magneettikenttään sahanpuru magnetoituu - jokaisella niistä on pohjois- ja etelänapa. Vastakkaiset navat pyrkivät lähentymään toisiaan, mutta sahanpurun kitka paperille estää tämän. Jos naputtelet paperia sormella, kitka vähenee ja viilat vetäytyvät toisiinsa muodostaen ketjuja, jotka edustavat magneettikentän viivoja.

Käytössä riisi. 3 näyttää sahanpurun suoran magneetin sijainnin kentässä ja pieniä magneettisia nuolia, jotka osoittavat magneettikenttälinjojen suunnan. Tätä suuntaa varten otetaan magneettineulan pohjoisnavan suunta.

Oerstedin kokemus. Magneettikentän virta

XIX vuosisadan alussa. tanskalainen tiedemies Oersted teki tärkeän löydön löytämällä sähkövirran vaikutus kestomagneetteihin . Hän asetti pitkän langan magneettineulan lähelle. Kun virta kuljetettiin johdon läpi, nuoli kääntyi yrittäen olla kohtisuorassa siihen nähden ( riisi. neljä ). Tämä voidaan selittää magneettikentän esiintymisellä johtimen ympärillä.

Suoran johtimen virralla luoman kentän magneettiset voimalinjat ovat samankeskisiä ympyröitä, jotka sijaitsevat sitä vastaan ​​kohtisuorassa tasossa ja joiden keskipisteet ovat kohdassa, jonka läpi virta kulkee ( riisi. 5 ). Viivojen suunta määräytyy oikean ruuvin säännön mukaan:

Jos ruuvia kierretään kenttälinjojen suuntaan, se liikkuu johtimessa olevan virran suuntaan .

Magneettikentän ominaisvoima on magneettinen induktiovektori B . Jokaisessa pisteessä se on suunnattu tangentiaalisesti kenttäviivaan. Sähkökenttäviivat alkavat positiivisista varauksista ja päättyvät negatiivisiin, ja tässä kentässä varaukseen vaikuttava voima kohdistuu tangentiaalisesti viivaan sen jokaisessa pisteessä. Toisin kuin sähkökenttä, magneettikentän linjat ovat suljettuja, mikä johtuu "magneettisten varausten" puuttumisesta luonnosta.

Virran magneettikenttä ei pohjimmiltaan eroa kestomagneetin luomasta kentästä. Tässä mielessä litteän magneetin analogi on pitkä solenoidi - lankakela, jonka pituus on paljon suurempi kuin sen halkaisija. Hänen luomansa magneettikentän linjojen kaavio, joka on kuvattu riisi. 6 , samanlainen kuin litteälle magneetille ( riisi. 3 ). Ympyrät osoittavat solenoidin käämityksen muodostavat johtimen osat. Havaitsijalta johdon läpi kulkevat virrat on merkitty risteillä ja vastakkaiseen suuntaan - tarkkailijaa kohti - pisteillä. Samat nimitykset hyväksytään magneettikentän viivoille, kun ne ovat kohtisuorassa piirustuksen tasoon nähden ( riisi. 7 a, b).

Solenoidin käämin virran suunta ja sen sisällä olevien magneettikenttälinjojen suunta liittyvät myös oikeanpuoleisella ruuvisäännöllä, joka on tässä tapauksessa muotoiltu seuraavasti:

Jos katsot solenoidin akselia, myötäpäivään virtaava virta luo siihen magneettikentän, jonka suunta on sama kuin oikean ruuvin liikesuunta ( riisi. kahdeksan )

Tämän säännön perusteella on helppo selvittää, että kohdassa näkyvä solenoidi riisi. 6 , sen oikea pää on pohjoisnapa ja sen vasen pää on etelänapa.

Magneettikenttä solenoidin sisällä on homogeeninen - magneettisen induktiovektorin arvo on siellä vakio (B = const). Tässä suhteessa solenoidi on samanlainen kuin litteä kondensaattori, jonka sisään syntyy tasainen sähkökenttä.

Voima, joka vaikuttaa magneettikentässä virran omaavaan johtimeen

Kokeellisesti todettiin, että voima vaikuttaa virtaa kuljettavaan johtimeen magneettikentässä. Tasaisessa kentässä suoraviivainen johdin, jonka pituus on l, jonka läpi virta I kulkee ja joka sijaitsee kohtisuorassa kenttävektoriin B nähden, kokee voiman: F = I l B .

Voiman suunta määräytyy vasemman käden sääntö:

Jos vasemman käden neljä ojennettua sormea ​​asetetaan johtimessa olevan virran suuntaan ja kämmen on kohtisuorassa vektoriin B nähden, sisään vedetty peukalo osoittaa johtimeen vaikuttavan voiman suunnan (riisi. 9 ).

On huomattava, että magneettikentässä olevaan johtimeen vaikuttava voima ei kohdistu tangentiaalisesti sen voimalinjoihin, kuten sähköinen voima, vaan kohtisuoraan niitä vastaan. Magneettinen voima ei vaikuta voimalinjoja pitkin sijaitsevaan johtimeen.

Yhtälö F = IlB mahdollistaa magneettikentän induktion kvantitatiivisen ominaisuuden.

Asenne ei riipu johtimen ominaisuuksista ja luonnehtii itse magneettikenttää.

Magneettisen induktion vektorin B moduuli on numeerisesti yhtä suuri kuin voima, joka vaikuttaa siihen kohtisuoraan yksikköpituiseen johtimeen, jonka läpi kulkee yhden ampeerin virta.

SI-järjestelmässä magneettikentän induktion yksikkö on tesla (T):

Magneettikenttä. Taulukot, kaaviot, kaavat

(Magnettien vuorovaikutus, Oerstedin koe, magneettinen induktiovektori, vektorin suunta, superpositioperiaate. Magneettikenttien graafinen esitys, magneettisen induktion viivat. Magneettivuo, kentän energiaominaisuus. Magneettivoimat, Ampère-voima, Lorentz-voima. Varautuneen liike hiukkaset magneettikentässä. Aineen magneettiset ominaisuudet, Ampèren hypoteesi)

Termi "magneettikenttä" tarkoittaa yleensä tiettyä energiatilaa, jossa magneettisen vuorovaikutuksen voimat ilmenevät. Ne vaikuttavat:

yksittäiset aineet: ferrimagneetit (metallit - pääasiassa valurauta, rauta ja niiden seokset) ja niiden ferriittiluokka tilasta riippumatta;

sähkön liikkuvat maksut.

Fyysisiä kappaleita, joilla on elektronien tai muiden hiukkasten kokonaismagneettinen momentti, kutsutaan kestomagneetit. Niiden vuorovaikutus näkyy kuvassa. voimamagneettiset linjat.

Ne muodostettiin sen jälkeen, kun kestomagneetti oli tuotu pahvilevyn kääntöpuolelle tasaisella kerroksella rautaviilaa. Kuvassa on selkeä merkintä pohjoisen (N) ja etelän (S) napasta voimalinjojen suunnalla suhteessa niiden suuntaukseen: pohjoisnavasta uloskäynti ja sisäänkäynti etelään.

Kuinka magneettikenttä syntyy

Magneettikentän lähteet ovat:

kestomagneetit;

matkapuhelinmaksut;

ajallisesti muuttuva sähkökenttä.

Jokainen päiväkotilapsi tuntee kestomagneettien toiminnan. Loppujen lopuksi hän joutui veistämään jääkaapin päälle kuvia-magneetteja, jotka oli otettu paketeista, joissa oli kaikenlaisia ​​herkkuja.

Liikkeessä olevilla sähkövarauksilla on yleensä paljon suurempi magneettikentän energia kuin. Se osoitetaan myös voimalinjoilla. Analysoidaan sääntöjä niiden suunnittelusta suoraviivaiselle johtimelle, jolla on virta I.

Magneettinen voimaviiva piirretään tasoon, joka on kohtisuorassa virran liikettä vastaan ​​siten, että sen jokaisessa pisteessä magneettineulan pohjoisnapaan vaikuttava voima kohdistuu tangentiaalisesti tähän linjaan. Tämä luo samankeskisiä ympyröitä liikkuvan varauksen ympärille.

Näiden voimien suunta määräytyy hyvin tunnetun säännön mukaan, joka koskee oikeakätisellä kierteellä varustettua ruuvia tai kierrettä.

gimlet-sääntö

Kiinnitin on asetettava koaksiaalisesti virtavektorin kanssa ja käännettävä kahvaa niin, että gimletin translaatioliike osuu yhteen sen suunnan kanssa. Sitten magneettisten voimalinjojen suunta näytetään kahvaa kääntämällä.

Rengasjohtimessa kahvan pyörimisliike osuu yhteen virran suunnan kanssa ja translaatioliike osoittaa induktion suunnan.

Magneettikenttäviivat poistuvat aina pohjoisnavalta ja tulevat etelään. Ne jatkuvat magneetin sisällä eivätkä ole koskaan auki.

Magneettikenttien vuorovaikutuksen säännöt

Eri lähteistä tulevat magneettikentät lisätään toisiinsa muodostaen tuloksena olevan kentän.

Tässä tapauksessa vastakkaisnapaiset magneetit (N - S) vetäytyvät toisiinsa, ja samoilla navoilla (N - N, S - S) ne hylkivät. Napojen väliset vuorovaikutusvoimat riippuvat niiden välisestä etäisyydestä. Mitä lähemmäksi navat siirretään, sitä suurempi voima syntyy.

Magneettikentän tärkeimmät ominaisuudet

Nämä sisältävät:

magneettinen induktiovektori (B);

magneettivuo (F);

vuokytkentä (Ψ).

Kentän vaikutuksen intensiteetti tai voima arvioidaan arvolla magneettinen induktiovektori. Se määräytyy "l" pituisen johtimen läpi kulkevan virran "I" synnyttämän voiman "F" arvon perusteella. B \u003d F / (I ∙ l)

Magneettisen induktion mittayksikkö SI-järjestelmässä on Tesla (tiedefyysikon muistoksi, joka tutki näitä ilmiöitä ja kuvasi niitä matemaattisilla menetelmillä). Venäläisessä teknisessä kirjallisuudessa se on merkitty "Tl" ja kansainvälisessä dokumentaatiossa tunnus "T" on otettu käyttöön.

1 T on sellaisen tasaisen magneettivuon induktio, joka vaikuttaa 1 newtonin voimalla jokaiseen suoran johtimen pituuden metriin kohtisuorassa kentän suuntaan, kun 1 ampeerin virta kulkee tämän johtimen läpi.

1Tl=1∙N/(A∙m)

Vektorin B suunta määräytyy vasemman käden sääntö.

Jos asetat vasemman kätesi kämmenen magneettikenttään siten, että pohjoisnavasta tulevat voimalinjat menevät kämmenelle suorassa kulmassa ja asetat neljä sormea ​​johtimessa olevan virran suuntaan, esiin työntyvä peukalo osoittavat tähän johtimeen kohdistuvan voiman suunnan.

Siinä tapauksessa, että sähkövirtaa käyttävä johdin ei ole suorassa kulmassa magneettikenttälinjoihin nähden, siihen vaikuttava voima on verrannollinen virtaavan virran suuruuteen ja johtimen pituuden projektion komponenttiosaan. virralla kohtisuoraan tasoon.

Sähkövirtaan vaikuttava voima ei riipu materiaaleista, joista johdin on valmistettu, ja sen poikkipinta-alasta. Vaikka tätä johdinta ei ole ollenkaan ja liikkuvat varaukset alkavat liikkua toisessa väliaineessa magneettinapojen välillä, tämä voima ei muutu millään tavalla.

Jos magneettikentän sisällä kaikissa kohdissa vektorilla B on sama suunta ja suuruus, niin tällaista kenttää pidetään yhtenäisenä.

Mikä tahansa ympäristö, jossa on , vaikuttaa induktiovektorin B arvoon.

Magneettivuo (F)

Jos tarkastellaan magneettisen induktion kulkua tietyn alueen S läpi, sen rajojen rajoittamaa induktiota kutsutaan magneettivuoksi.

Kun alue on kallistettu jossain kulmassa α magneettisen induktion suuntaan, niin magneettivuo pienenee alueen kaltevuuskulman kosinin arvon verran. Sen maksimiarvo syntyy, kun alue on kohtisuorassa tunkeutuvaan induktioon nähden. Ф=В·S

Magneettivuon mittayksikkö on 1 weber, joka määräytyy 1 teslan induktion kulkemisesta 1 neliömetrin alueen läpi.

Flux kytkentä

Tätä termiä käytetään määrittämään magneettivuon kokonaismäärä, joka muodostuu tietystä määrästä magneetin napojen välissä olevia virtaa kuljettavia johtimia.

Tapauksessa, jossa sama virta I kulkee kelan käämin läpi kierrosten lukumäärällä n, kaikkien kierrosten kokonaismagneettivuo (linkitetty) kutsutaan vuolinkoksi Ψ.

Ψ = n F . Vuotteen kytkentäyksikkö on 1 weber.

Kuinka magneettikenttä muodostuu vaihtosähköstä

Sähkömagneettinen kenttä, joka on vuorovaikutuksessa sähkövarausten ja kappaleiden kanssa, joilla on magneettisia momentteja, on kahden kentän yhdistelmä:

sähköinen;

magneettinen.

Ne liittyvät toisiinsa, edustavat toistensa yhdistelmää, ja kun yksi muuttuu ajan myötä, toisessa esiintyy tiettyjä poikkeamia. Esimerkiksi luotaessa vaihtuvaa sinimuotoista sähkökenttää kolmivaiheiseen generaattoriin, sama magneettikenttä muodostuu samanaikaisesti samanlaisten vuorottelevien harmonisten ominaisuuksien kanssa.

Aineiden magneettiset ominaisuudet

Suhteessa vuorovaikutukseen ulkoisen magneettikentän kanssa aineet jaetaan:

antiferromagneetit tasapainoisilla magneettimomenteilla, joiden ansiosta kehon magnetoituminen syntyy hyvin vähän;

diamagneetit, joilla on ominaisuus magnetoida sisäinen kenttä ulkoisen kentän vaikutusta vastaan. Kun ulkoista kenttää ei ole, niillä ei ole magneettisia ominaisuuksia;

paramagneetit, joilla on sisäisen kentän magnetoitumisominaisuudet ulkoisen kentän suuntaan ja joilla on pieni aste;

ferromagneetit, joilla on magneettisia ominaisuuksia ilman ulkoista kenttää Curie-pistearvon alapuolella olevissa lämpötiloissa;

ferrimagneetit, joiden magneettiset momentit ovat epätasapainossa suuruudeltaan ja suunnaltaan.

Kaikki nämä aineiden ominaisuudet ovat löytäneet erilaisia ​​sovelluksia nykyaikaisessa tekniikassa.

Magneettiset piirit

Kaikki muuntajat, induktanssit, sähkökoneet ja monet muut laitteet toimivat pohjalta.

Esimerkiksi toimivassa sähkömagneetissa magneettivuo kulkee ferromagneettisista teräksistä ja ilmasta tehdyn magneettipiirin läpi, jolla on selvät ei-ferromagneettiset ominaisuudet. Näiden elementtien yhdistelmä muodostaa magneettipiirin.

Useimmissa sähkölaitteissa on magneettipiirit. Lue lisää tästä artikkelista -