Să ne amintim proprietățile geometrice de bază ale unui paraboloid.

Normala la suprafața paraboloidului în orice punct se află în planul care conține axa Z și formează un unghi cu linia care unește acel punct cu focarul.

Orice secțiune a unui paraboloid printr-un plan care conține axa Z este o parabolă cu focalizare în punctul F. Curba obținută prin tăierea unui paraboloid cu un plan paralel cu axa Z este, de asemenea, o parabolă cu aceeași distanță focală f.

Fig.2

Din prima proprietate rezultă că, dacă o sursă punctiformă de unde electromagnetice este plasată în focarul paraboloidului, atunci toate razele după reflexie vor fi paralele cu axa Z.

Aceasta înseamnă că unda reflectată va fi plană cu un front perpendicular pe axa Z a paraboloidului.

Din a doua proprietate rezultă că, pentru a analiza problemele reflectării undei de pe suprafața unei oglinzi și inducerea curenților pe aceasta, se poate limita la a considera orice secțiune a oglinzii printr-un plan care trece prin axa Z sau paralel cu acesta. În plus, din a doua proprietate rezultă că pentru a controla precizia de fabricație a unei oglinzi parabolice, este suficient să existe un singur șablon.

Când se analizează oglinzi parabolice, este convenabil să se utilizeze simultan diferite sisteme de coordonate, trecând în procesul de analiză de la unul la altul, ceea ce este mai convenabil pentru calculele ulterioare. Aceste sisteme de coordonate sunt:

Dreptunghiular cu originea la vârful paraboloidului și axa Z coincid cu axa de rotație a acestuia. Ecuația suprafeței oglinzii din acest sistem de coordonate are forma

sistem cilindric. Aici și sunt coordonate polare măsurate în planul Z=const. Unghiul este măsurat din planul XOZ. Ecuația paraboloidului din aceste coordonate va fi

Este convenabil să se folosească un sistem de coordonate cilindric atunci când se determină coordonatele punctelor sursă (adică punctele surselor câmpului).

Sistem de coordonate sferice cu originea la focarul F și axa polară care coincide cu axa Z. Aici - unghiul polar măsurat din direcția negativă a axei - azimutul, la fel ca în sistemul cilindric. Am obținut deja ecuația suprafeței oglinzii în acest sistem de coordonate: . Acest sistem de coordonate este convenabil pentru descrierea modelului de radiație al iradiatorului.

Sistem de coordonate sferice cu originea la focarul paraboloidului. Aici este unghiul polar măsurat din direcția pozitivă a axei Z; - azimut măsurat din planul XOZ. Acest sistem de coordonate este convenabil pentru determinarea coordonatelor punctului de observare și va fi utilizat la calcularea câmpului de radiații.

Suprafața delimitată de marginea paraboloidului și a planului se numește deschiderea oglinzii. Raza acestei suprafețe se numește raza deschiderii. Unghiul la care o oglindă poate fi văzută fără focalizare se numește unghiul de deschidere al oglinzii.

Este convenabil să se caracterizeze forma unei oglinzi fie prin raportul dintre raza deschiderii și distanța dublă (paraboloid), fie prin valoarea jumătate a deschiderii. Oglinda se numește superficială, sau focalizare lungă, dacă, adâncă sau focalizare scurtă, dacă.

Este ușor de găsit relația dintre raport și unghi.

Din fig. 1 rezultă că

Pentru un paraboloid cu focalizare lungă, pentru unul cu focalizare scurtă. La (focalizarea se află în planul deschiderii oglinzii).

Metoda deschiderii pentru calcularea câmpului de radiație

În câmpul de deschidere, radiația unei antene reflector este situată în funcție de câmpul cunoscut din deschiderea acesteia. În această metodă, o suprafață plană a deschiderii unui paraboloid cu un câmp în fază și o lege cunoscută de distribuție a amplitudinii este considerată drept radiantă.

Problema găsirii câmpului de radiație al unei antene reflectoare cu metoda de calcul a deschiderii, ca în teoria generală a antenelor, este împărțită în două:

În primul rând, există un câmp în deschiderea antenei (sarcină internă).

Câmpul de radiație este determinat din câmpul cunoscut din deschidere (problema externă).

A) Determinarea câmpului în deschiderea unei oglinzi paraboloide

Câmpul din deschidere este determinat prin metoda opticii geometrice. Condiția este întotdeauna îndeplinită, prin urmare, oglinda din zona îndepărtată și unda incidentă de la iradiator în zona de la focar până la suprafața oglinzii pot fi considerate sferice.

Într-o undă sferică, amplitudinea câmpului se modifică invers proporțional. După reflectarea de la suprafața oglinzii, unda devine plană și amplitudinea ei nu se modifică odată cu distanța până când oglinda se deschide. Astfel, dacă cunoaștem modelul de radiație normalizat al iradiatorului, câmpul din deschiderea oglinzii este ușor de găsit.

Pentru comoditatea calculelor, introducem coordonatele normalizate ale punctului din deschiderea oglinzii

Înlocuiți valoarea și

în expresia pentru, după transformări elementare obținem

Evident, și variază în interior.

Valoarea normalizată a amplitudinii câmpului în deschidere este determinată de expresie

Înlocuiți valoarea din ultima formulă, obținem în sfârșit

Formula rezultată este una calculată. Din aceasta se poate observa că amplitudinea câmpului în deschiderea oglinzii depinde doar de coordonatele radiale. Această simetrie axială în distribuția câmpului a rezultat din ipoteza că modelul de avans este o funcție doar de unghiul polar și nu depinde de unghiul de azimut, deși această dependență este de obicei slab exprimată. Ca rezultat, în cele mai multe cazuri, este posibil să ne limităm la calcularea distribuției câmpului în deschidere doar de-a lungul a două direcții principale reciproc perpendiculare: paralelă cu axa X și cu axa Y. Sistemul de coordonate X, Y, Z este orientat astfel că aceste direcții se află în planul vectorial (planul XOZ) și vectorul (planul YOZ). Pentru aceste planuri, se calculează apoi câmpul de radiație și modelul antenei. Calculul se efectuează presupunând că câmpul din deschidere depinde numai de coordonatele radiale, iar modelul de radiație al iradiatorului există atunci când se calculează în planul vectorial, iar atunci când se calculează în planul vectorial există.

Astfel, distribuția câmpului în plan vectorial va diferi oarecum de distribuția în plan, ceea ce contrazice dependența acceptată a distribuției câmpului doar de coordonatele radiale. Cu toate acestea, din cauza unei mici diferențe între funcții și, ipotezele făcute nu conduc la erori semnificative în calcule și, în același timp, ne permit să luăm în considerare diferențele de tipar de alimentare în planurile u. Din fig. se poate observa ca centrul oglinzii este iradiat cel mai intens, iar campul scade in amplitudine spre marginile sale datorita scaderii valorii si cresterii cu crestere. O distribuție tipică a amplitudinii câmpului normalizat în deschiderea unei oglinzi paraboloid este prezentată în Fig.:

Pentru a simplifica calculele ulterioare, este recomandabil să se aproximeze valoarea găsită cu un polinom de interpolare

Acest polinom aproximează bine distribuția reală a câmpului în deschiderea paraboloidului și nu sunt necesare calcule greoaie pentru a găsi câmpul de radiație cu o astfel de aproximare. Radiația unei zone circulare cu o distribuție a câmpului pe suprafața sa, determinată, a fost deja luată în considerare mai sus.

Nodurile de interpolare, de ex. punctele în care polinomul coincide cu funcția găsită anterior, vom considera punctele de deschidere a oglinzii corespunzătoare valorilor: Atunci coeficienții polinomului se determină din sistemul de ecuații:

Pe aceasta, soluția problemei determinării câmpului în deschiderea unui paraboloid poate fi considerată completă.

În calculele de inginerie, pentru a simplifica calculele, vă puteți limita de obicei la trei membri ai polinomului, adică. pune m=2. Apoi

În acest caz, punctele din centrul deschiderii oglinzii, de pe marginea oglinzii și aproximativ la mijloc între aceste puncte extreme sunt luate ca noduri de interpolare. Coeficienții acestui polinom sunt determinați de sistemul de ecuații:

Eroarea relativă, care determină abaterea polinomului de la funcția dată, poate fi calculată prin formula

Calculele arată că în multe cazuri, chiar și cu trei termeni ai polinomului, eroarea relativă nu depășește 1-2. Dacă este necesară o precizie mai mare, ar trebui să se ia un număr mai mare de termeni polinomi.

Determinarea câmpului de radiație al unei oglinzi paraboloid. Deschiderea oglinzii este o zonă rotundă plată. Câmpul de pe amplasament are o polarizare liniară. Faza câmpului din situl este neschimbată, iar distribuția de amplitudine este descrisă de polinom

După cum se arată mai sus, fiecare a n-a componentă a câmpului din deschidere, reprezentată de polinom, creează o intensitate a câmpului electric în zona îndepărtată.

unde S este aria deschiderii, E 0 este amplitudinea intensității câmpului electric în centrul locului, este funcția lambda de ordin (n + 1).

Câmpul total din câmpul îndepărtat va fi egal cu suma câmpurilor generate de fiecare componentă

Expresia definită de suma din ultima formulă este modelul de antenă nenormalizat:

Pentru a obține un model de radiație normalizat, găsim valoarea maximă. Maximul de radiație al zonei în fază are loc în direcția perpendiculară pe această zonă, adică. la. Această valoare corespunde valorii. Rețineți că pentru orice n.

Prin urmare,

Această formulă descrie modelul de radiație normalizat al unei antene reflector paraboloid și este unul calculat. Coeficienții constanți depind de distribuția câmpului în deschiderea oglinzii. Valorile lor sunt determinate de sistemul de ecuații

Dacă este limitat la trei membri ai polinomului, i.e. pune m=2, diagrama de radiație normalizată a oglinzii paraboloide este descrisă prin expresie

Direcționalitate și câștig

deschidere parabolică antenă reflector

Directivitatea unei antene parabolice este determinată convenabil prin suprafața efectivă

unde este aria geometrică a deschiderii, este factorul de utilizare a suprafeței deschiderii.

Factorul de utilizare a zonei de deschidere a oglinzii este complet determinat de natura distribuției câmpului în deschidere. După cum se știe, pentru orice zone excitate în fază, valoarea acesteia este determinată de formulă

În cazul unei oglinzi paraboloid, avem

Apoi, înlocuind valorile, obținem

Pentru un calcul aproximativ, putem neglija dependența distribuției câmpului de și presupunem, așa cum facem în metoda de calcul al deschiderii, că amplitudinea câmpului în deschidere este o funcție doar a coordonatei: . În acest caz, formula este simplificată și ia forma

Această formulă oferă în majoritatea cazurilor o acuratețe destul de satisfăcătoare și poate fi luată ca una calculată.

De exemplu, calculăm pentru două cazuri:

Amplitudinea câmpului în deschidere este neschimbată;

Amplitudinea câmpului se modifică conform legii, i.e. la marginile oglinzii, câmpul este zero.

Calculul conform formulei dă pentru primul caz și pentru al doilea.

În antenele reale, valoarea depinde de tipul de alimentare și de forma (adică adâncimea) oglinzii.

Figura arată dependența factorului de utilizare a suprafeței de deschidere de unghiul de deschidere pentru cazul în care iradiatorul este un dipol cu ​​un reflector disc. Distribuția câmpului în deschiderea unei oglinzi iradiate de un astfel de iradiator este tipică pentru multe cazuri practice.

Din figură se poate observa că coeficientul ajunge la unitate atunci când acest lucru se explică prin faptul că câmpul din deschiderea oglinzilor foarte mici este aproape de uniform. Pe măsură ce adâncimea oglinzii crește, coeficientul scade destul de repede.

Coeficientul de acțiune direcțională, definit ca

nu ia in calcul pierderile de energie pentru disipare, i.e. pierderea energiei care trece de la iradiator pe lângă oglindă.

Prin urmare, factorul de directivitate al oglinzilor parabolice, spre deosebire de antenele corn, nu este un parametru care caracterizează pe deplin câștigul obținut din utilizarea unei antene direcționale. Pentru o caracterizare mai completă, ar trebui să utilizați un astfel de parametru precum câștigul antenei

unde este factorul de eficiență.

Pierderile termice de energie electromagnetică pe suprafața oglinzii pot fi neglijate. Apoi sub K.P.D. Antena parabolică trebuie înțeleasă ca raportul dintre puterea incidentă pe suprafața oglinzii și puterea totală de radiație a fluxului:

Pentru a determina acest raport, să înconjurăm iradiatorul cu o sferă cu o rază Elementul de suprafață al sferei este egal cu. Puterea totală de radiație a iradiatorului este determinată de expresie

unde este amplitudinea intensității câmpului în direcția radiației maxime a iradiatorului; - diagrama de radiație normalizată a iradiatorului.

În consecință, puterea radiației incidente pe oglinzi va fi

Astfel, randamentul unei antene parabolice este

Din această expresie se poate observa că K.P.D. este în întregime determinată de diagrama de radiație a iradiatorului și de valoare.

Evident, cu cât unghiul este mai mare, adică. cu cât oglinda este mai adâncă, cu atât cea mai mare parte a energiei radiate lovește oglinda și, în consecință, cu atât eficiența este mai mare.Astfel, natura modificării funcției este opusă naturii modificării funcției.

Să calculăm eficiența pentru cazul în care iraditorul este un dipol cu ​​un reflector disc. Diagrama unui astfel de iradiator poate fi exprimată după cum urmează

Pentru calcule ulterioare, este necesar să exprimați unghiul în termeni de unghiuri și. Pentru a face acest lucru, luați în considerare o figură în care planul este paralel cu planul de deschidere și trece printr-un punct de pe suprafața sa, iar axa coincide cu axa dipolului și este paralelă cu axa. Din figură se poate observa că

Prin urmare

În ultima formulă, integrarea peste este efectuată de la 0 la, deoarece presupunem că furajul emite numai în emisfera înainte.

Integrarea în acest caz va fi simplificată, iar rezultatul se va schimba ușor dacă punem.

În acest caz, integrala este ușor de luat și eficiența se dovedește a fi egală cu

Formula rezultată oferă o dependență simplă a eficienței antenei parabolice de unghiul de deschidere a oglinzii pentru cazul în care alimentarea este un dipol electric cu un reflector disc. Ca rezultat, ultima formulă poate fi utilizată pentru o estimare aproximativă a eficienței antenelor paraboloide în multe cazuri practice.

Câștigul antenei reflector conform este proporțional cu produsul. Datorită naturii diferite a dependenței factorilor de acest produs ar trebui să aibă un maxim.

În unele cazuri, termenul factor de utilizare a suprafeței (KPI) este înțeles ca o cantitate și un produs. În antenele parabolice reale, magnitudinea contează.

focalizat R. Pentru a face acest lucru, trebuie să găsiți o astfel de suprafață curbată a oglinzii pentru care suma distanțelor XX "+ X" P "va fi constantă, indiferent de alegerea punctului X, locul geometric al tuturor punctelor echidistante de linie și un punct dat.O astfel de curbă se numește parabolă.Oglinda telescopului este realizată în formă de parabolă (Fig. 2.7).

Exemplele date ilustrează principiul proiectării sistemelor optice. Curbele precise pot fi calculate utilizând regula timpului egal pentru toate căile care conduc la punctul focal și necesitând ca timpul de tranzit pentru toate căile adiacente să fie mare.

Principiul lui Fermat prezice o serie de fapte noi. Să fie

trei medii - sticla, apa si aer, si observam fenomenul

refracția și măsurați indicele n

a trece dintr-un mediu

altcuiva.

Denota

indicator

refractie pentru

trecerea de la aer (1) la apă (2) și prin n 13

- să se mute de la

aer (1) în sticla (3). Prin măsurarea refracției în apa din sistem -

sticlă, găsim un alt indice de refracție n 23. Dacă continuați

de la principiul timpului minim, apoi exponentul n 12

raportul dintre viteza luminii în aer și viteza luminii în apă;

exponentul n 13 este raportul dintre viteza în aer și viteza în sticlă și

n este raportul dintre viteza în apă și viteza în sticlă. Asa de

primim

Cu alte cuvinte, indicele de refracție pentru o tranziție de la un material la altul poate fi derivat din indicii de refracție ai fiecărui material în raport cu un anumit mediu, să spunem aer sau vid. Măsurând viteza luminii în toate mediile, vom determina indicele de refracție pentru trecerea de la vid la

mediu și numiți-l n i (de exemplu, n i pentru aer este raportul

viteză în aer la viteză în vid etc.). Indicator
refracția pentru oricare două materiale i și j este

O astfel de relație există, iar aceasta a servit drept argument în favoarea principiului timpului minim.

O altă predicție a principiului timpului minim este că viteza luminii în apă, atunci când este măsurată, ar trebui să fie mai mică decât viteza luminii în aer. Această predicție este teoretică și nu are nimic de-a face cu observațiile din care Fermat a derivat principiul celui mai mic timp (până acum ne-am ocupat doar de unghiuri). Viteza luminii în apă este într-adevăr mai mică decât viteza în aer și suficient pentru a obține indicele de refracție corect.

Orez. 2.8. Trecerea undelor radio printr-un gol îngust

Principiul lui Fermat spune că lumina alege calea cu cel mai mic, sau extrem, timp. Această capacitate a luminii nu poate fi explicată în cadrul opticii geometrice. Este legat de conceptul de lungime de undă, aproximativ vorbind, că

un segment din fața potecii pe care lumina îl poate „simți” și compara cu potecile învecinate. Acest fapt este dificil de demonstrat experimental cu lumină, deoarece lungimea de undă a luminii este extrem de mică. Dar undele radio cu o lungime de undă de, să zicem, 3 cm „văd” mult mai departe. Să presupunem că există o sursă de unde radio, un detector și un ecran cu fantă, așa cum se arată în Fig. 2,8; în aceste condiții, razele vor trece de la S la D, deoarece aceasta este o traiectorie rectilinie și chiar dacă decalajul este îngustat, razele vor trece în continuare. Dar dacă acum mutăm detectorul în punctul D”, atunci

cu un decalaj larg, valurile nu vor merge de la S la D ", deoarece vor compara potecile din apropiere și vor spune: "toate aceste căi necesită un timp diferit." Pe de altă parte, dacă lăsați doar un decalaj îngust și astfel împiedică undele să aleagă o cale, se vor dovedi a fi potrivite există deja mai multe căi, iar undele vor merge de-a lungul lor! Dacă golul este îngust, mai multă radiație va ajunge în punctul D" decât printr-un gol larg!

Curs 3. Legile opticii geometrice: Suprafețele sferice. Prisme. lentile

3.1. Distanța focală a unei suprafețe sferice

Să studiem principalele proprietăți ale sistemelor optice pe baza principiului lui Fermat al principiului timpului minim.

Pentru a calcula diferența de timp în două căi diferite ale luminii, obținem o formulă geometrică: să fie dat un triunghi, a cărui înălțime este mică, iar baza d este mare (fig. 3.1); atunci ipotenuza s este mai mare decât baza. Află cât este ipotenuza

baze: \u003d s - d. După teorema lui Pitagora s 2 - d 2 \u003d h 2 sau
	Dar s - d = și s + d ~ 2s. Prin urmare,
(s - d) (s + d) \u003d h

Orez. 3.1. Un triunghi a cărui înălțime h este mai mică decât baza d și a cărui ipotenuză s este mai mare decât baza

Această relație este utilă pentru studierea imaginilor obținute cu suprafețe curbe. Luați în considerare o suprafață de refracție care separă două medii cu indici de refracție diferiți (Fig. 3.2). Fie viteza luminii egală cu c în stânga și c/n în dreapta, unde n este indicele de refracție. Să luăm un punct O la o distanță s de suprafața frontală a sticlei și un alt punct O" la o distanță s" în interiorul paharului și să încercăm să alegem o suprafață curbată astfel încât fiecare rază care părăsește O și să lovească

Orez. 3.2. Concentrarea pe suprafața de refracție

la suprafața în R, a ajuns la punctul O "(Fig. 3.2). Pentru a face acest lucru, trebuie să dați suprafeței o astfel de formă încât suma timpului de trecere a luminii pe drumul de la O la R (adică. distanta SAU impartita la

la viteza luminii) plus n c O P , i.e. timpul de călătorie de la P la O" ,

a fost o valoare constantă, independentă de poziția punctului Р. Această condiție oferă o ecuație pentru determinarea suprafeței unei suprafețe de ordinul al patrulea.

Presupunând că P este aproape de axă, coborâm perpendiculara PQ de lungime h (Fig. 3.2). Dacă suprafața ar fi un plan care trece prin P, atunci timpul necesar pentru a călători de la O la P ar depăși timpul de călătorie de la O la Q, iar timpul de călătorie de la P la O" ar depăși timpul de la Q la O" . Suprafața de sticlă trebuie să fie curbată. În acest caz, timpul în exces pe calea OV este compensat de întârzierea trecerii traseului de la V la Q. Excesul de timp pe drumul OP este egal cu h 2 / 2sc, timpul în exces pe segmentul O "P este egal cu nh 2 / 2s" c. Timpul de călătorie VQ este de n ori mai mare decât timpul corespunzător în vid și, prin urmare, timpul suplimentar pe segmentul VQ este (n – 1)VQ /C . Dacă C este centrul unei sfere cu raza R, atunci lungimea lui VQ este h 2 /2R. Legea care raportează lungimile s și s „și determină raza de curbură R a suprafeței dorite rezultă din condiția de egalitate a timpilor pentru trecerea luminii de la O la O pe orice cale:

		2s c

Această formulă, formula lentilei, vă permite să calculați raza de curbură necesară a suprafeței care focalizează lumina către punctul O atunci când este emisă către O.

Aceeași lentilă cu o rază de curbură R va focaliza la alte distanțe, adică. se focalizează pentru orice pereche de distanțe pentru care suma reciprocă a unei distanțe și reciproca celeilalte, înmulțită cu n, este un număr constant - 1/s + n /s = constant.

Un caz special interesant este un fascicul de lumină paralel. Pe măsură ce s crește, distanța s „descrește. Când punctul O se îndepărtează, punctul O” se apropie și invers. Dacă punctul O merge la infinit, punctul O" se deplasează în interiorul sticlei până la o distanță numită distanță focală f ". Dacă un fascicul paralel de raze cade pe lentilă, acesta va fi colectat în lentilă la o distanță f. Puteți pune întrebarea în alt mod. Dacă sursa

lumina este în interiorul sticlei, atunci unde vor fi focalizate razele? În special, dacă sursa din interiorul sticlei este la infinit (s =), atunci unde este focalizarea în afara lentilei? Această distanță se notează cu f. Poți, desigur, să spui altfel.

Dacă sursa este situată la o distanță f, atunci razele care trec prin

suprafața lentilei va intra în sticlă într-un fascicul paralel. Este ușor să definiți f și f:

Dacă împărțim fiecare distanță focală la indicele de refracție corespunzător, obținem același rezultat. Aceasta este o teoremă generală. Este valabil pentru orice sistem complex de lentile, așa că merită reținut. Se dovedește că, în general, două distanțe focale ale unui anumit sistem sunt legate într-un mod similar. Uneori

Buna! Vitaly Solovey este cu tine. Astăzi articolul meu va fi pe tema oglinzilor parabolice și a energiei soarelui în general. În urmă cu câțiva ani, pe Internet din Statele Unite, am dat peste un dispozitiv unic pentru acele vremuri - o oglindă parabolică, care este numită și concentrator de lumina directă a soarelui. Din punct de vedere vizual, seamănă cu o antenă satelit cu o suprafață de oglindă în interior.

Principiul de funcționare al acestei plăci este astfel încât atunci când lumina soarelui lovește o suprafață de oglindă, razele sunt reflectate și se acumulează la un moment dat. Acest lucru se datorează formei parabolice a vasului, iar fasciculul de lumină este reflectat exact în același unghi în care a lovit suprafața oglinzii.

Odată cu executarea corectă a așa-numitei oglinzi convexe, temperatura în locul acumulării razelor poate ajunge la 2.000 de grade Celsius.

Iată un videoclip pentru a dovedi.

Suprafața unei oglinzi parabolice poate fi fie solidă, adică fără cusături, fie din bucăți de oglinzi sau dintr-un film reflectorizant. În videoclipul de mai sus, oglinda a constat din 5800 de oglinzi mici individuale. Dar partea dificilă este să le faci pe toate bine. Plasați toate cele 5800 de mini oglinzi la unghiul corect.

De asemenea, suprafața poate fi acoperită cu bucăți dintr-o peliculă argintie reflectorizantă, ceea ce, de asemenea, nu este bine, deoarece datorită numeroaselor cusături, razele soarelui sunt ușor împrăștiate și efectul va fi mult mai slab.

Puteți face o mișcare în această situație dacă placa convexă în sine este făcută din mai multe părți longitudinale, pe care este lipit uniform o peliculă reflectorizantă.

În acest caz, razele reflectate la cel mai corect unghi vor fi focalizate în punctul de acumulare. Dar cea mai eficientă metodă de fabricație este încă o oglindă din sticlă parabolică naturală, care, desigur, va costa mult pentru utilizarea oglinzii în viața de zi cu zi.

Cea mai simplă și eficientă opțiune pe care am găsit-o este metoda de formare a vidului unei oglinzi parabolice.

În timpul lipirii, este mai bine să întindeți filmul cu partea oglindă pe blat și să îl acoperiți cu un vas lipit și să îl apăsați puțin.

• Acum, pentru a forma o formă parabolică pentru film, va fi necesar să pompați aerul din vasul rezultat. Pentru a face acest lucru, găuriți o gaură în orice parte a vasului de plastic și introduceți o supapă de bicicletă acolo.

Important! Bobina trebuie instalată cu partea din spate pe dos, deoarece vom pompa aerul și nu îl vom pompa în interiorul vasului.

Și iată ce ar trebui să se întâmple în mod ideal:

Asta e tot deocamdată, în articolele următoare voi vorbi despre alte aplicații la fel de importante ale unei oglinzi parabolice. Și, în sfârșit, un videoclip despre cum să faci un foc cu hârtie igienică și o lingură:

În practică, se folosesc în principal patru tipuri de oglinzi reflectorizante parabolice (Fig. 41).

Primul tip de reflector (Fig. 41, A) este un cilindru parabolic, de-a lungul liniei focale ale căruia sunt emițători liniari. Ca urmare, directivitatea sistemului de antenă în planul liniei focale (planul XOZ) depinde de numărul de elemente iradiante, ca în antenele plane.

Directivitatea acestei antene într-un plan perpendicular YOZ este determinată în principal de dimensiunile cilindrului parabolic, raportate la lungimea de undă.

Deci, dacă vibratoarele cu semi-undă cu reflectoare sunt folosite ca iradiator al unui cilindru parabolic (pentru a elimina confuzia, reflectorul iradiatorului se numește contrareflector), (Fig. 41, a), apoi unghiul de deschidere al diagramei de radiație între punctele valorii de jumătate de putere din plan YOZ este egal cu 51 °, iar diagrama de radiație în sine este exprimată prin curba a prezentată în fig. unsprezece.

O altă varietate sunt antenele cu reflectoare sub formă de paraboloizi de revoluție (Fig. 41, b). Antenele de acest tip sunt utilizate în cazurile în care este necesar să se obțină un model de radiație „ac”, adică un model îngust, atât în ​​plan vertical, cât și în plan orizontal.

Pe fig. 41c prezintă o antenă cu un paraboloid trunchiat de revoluție, iar în fig. 41 G- un paraboloid delimitat de un contur eliptic. Reflectorul acestui din urmă tip este uneori numit un paraboloid de tip „felie de lămâie” din cauza unei asemănări externe cu acesta din urmă.

Antenele prezentate în fig. 41c și G, sunt folosite pentru a crea modele de radiație de ventilator și sector cu un unghi mic de deschidere într-un plan și unul larg într-un plan perpendicular pe acesta.

Pentru a crea diagrame de ventilator, se folosesc și antene segment-parabolice, una dintre soiurile cărora este prezentată în Fig. 42. Această antenă este un cilindru parabolic de mică înălțime, închis la capete cu plăci metalice. Modelul direcțional al unei antene parabolice segmentate într-un plan YOZ similar cu cel al unui corn sector. In avion XOZ este mult mai îngustă, datorită faptului că o undă plană ia naștere în deschiderea unei antene parabolice segmentare (datorită reflexiei de la o suprafață parabolică), în timp ce în deschiderea antenelor cu corn sector, frontul de undă este cilindric.

Antenele segment-parabolice sunt utilizate atât independent, cât și ca alimentare pentru antenele parabolice-cilindrice.

În antenele parabolice segmentate corect proiectate, factorul de utilizare a suprafeței 7 este ceva mai mare de 0,8.

oglinda parabolica- paraboliškasis veidrodis statusas T sritis radioelektronika atitikmenys: engl. oglinda parabolica vok. Parabolspiegel, m rus. oglinda parabolica, n pranc. miroir parabolique, m… Radioelectronica terminų žodynas

oglinda parabolica- parabolinis veidrodis statusas T sritis fizica atitikmenys: angl. oglinda parabolica vok. Parabolspiegel, m rus. oglinda parabolica, n pranc. miroir parabolique, m … Fizikos terminų žodynas

oglindă parabolică cu alimentare centrală- O oglindă parabolică axisimetrică în care fluxul este situat la focarul său F. Cu acest design, oglinda antenei este parțial umbrită de sistemul de alimentare și de suporturile acestuia situate în fasciculul principal al antenei (Fig. C 4). miercuri……

oglinda parabolica cu avans decalat- Oglindă parabolică neaxisimetrică (segment de parabolă) cu avans plasat în afara direcției principale de radiație (Fig. O 2). Cu acest design, umbrirea suprafeței oglinzii antenei este exclusă, iar nivelul de radiație este redus cu ... ... Manualul Traducătorului Tehnic

oglinda parabolica (instalatie solara)- - [A.S. Goldberg. Dicţionar de energie engleză rusă. 2006] Subiecte energie în general EN vas… Manualul Traducătorului Tehnic

oglindă cu secțiuni multiple- Oglinda pliabila (de obicei parabolica), formata dintr-un numar mare de sectiuni. Folosit pentru a crea antene mari instalate în spațiu (Fig. M 5). [L.M. Nevdiaev. Tehnologii de telecomunicații. Dicționar explicativ engleză rusă ...... Manualul Traducătorului Tehnic

Un dispozitiv pentru emiterea și recepția undelor radio. Antena de transmisie convertește energia oscilațiilor electromagnetice de înaltă frecvență, concentrate în circuitele oscilatorii de ieșire ale emițătorului radio, în energia undelor radio radiate. Transformare……

Arheologii au găsit numeroase dovezi că în timpurile preistorice, oamenii au arătat un mare interes pentru cer. Cele mai impresionante sunt structurile megalitice construite în Europa și pe alte continente în urmă cu câteva mii de ani. ...... Enciclopedia Collier

Acest tabel prezintă principalele instrumente astronomice care sunt utilizate în cercetarea internă. Abreviere Nume complet Producător Sistem optic Diametrul deschiderii (mm) Distanța focală (mm) Observatorii în ... Wikipedia

- (din lat. reflecto mă întorc, reflect) un telescop echipat cu lentilă de oglindă. R. sunt folosite în primul rând pentru fotografiarea cerului, cercetări fotoelectrice și spectrale, mai rar pentru observații vizuale. LA… … Marea Enciclopedie Sovietică