Jika medan yang diterapkan E0 memiliki arah yang berubah-ubah, maka momen dipol induksi dapat dengan mudah ditemukan dari superposisi

Dimana, adalah komponen medan terhadap sumbu utama ellipsoid. Dalam masalah hamburan, sumbu koordinat biasanya dipilih untuk diperbaiki sehubungan dengan sinar datang. Misalkan x" y" z" merupakan sistem koordinat yang arah rambatnya sejajar dengan sumbu z". Jika insiden itu ringan

x" terpolarisasi, maka dari teorema optik kita dapatkan:

Untuk melakukan perhitungan menggunakan rumus (2.2), perlu untuk menuliskan komponen p sehubungan dengan sumbu yang ditarik oleh garis putus-putus. Persamaan (2.1) dapat ditulis dalam bentuk matriks:

Kami menulis vektor kolom dan matriks dalam bentuk yang lebih kompak sesuai dengan notasi berikut:

Dengan notasi ini, 2.3 mengambil bentuk berikut:

Komponen vektor sewenang-wenang F ditransformasikan sesuai dengan rumus:

Dimana, dll. Hasilnya, dari (2.5) dan transformasi (2.6) kita mendapatkan:

di mana, karena ortogonalitas sumbu koordinat, matriks yang terbalik adalah matriks yang ditransposisikan. Jadi, polarisasi ellipsoid adalah tensor Cartesian; jika komponen-komponennya pada sumbu-sumbu utama diberikan, maka komponen-komponennya pada sumbu-sumbu koordinat yang diputar dapat ditentukan dengan rumus (2.8). Penampang melintang penyerapan untuk cahaya terpolarisasi ditentukan hanya dengan rumus:

Di mana. Demikian pula, jika cahaya datang terpolarisasi, maka

Jika amplitudo hamburan vektor

untuk dipol yang disinari oleh cahaya terpolarisasi, substitusikan ke dalam persamaan penampang, maka diperoleh penampang hamburan

Dimana kita menggunakan identitas matriks. Ekspresi serupa berlaku untuk penampang hamburan dan untuk cahaya terpolarisasi insiden.

Aplikasi.

Lampu terpolarisasi diusulkan untuk digunakan untuk melindungi pengemudi dari cahaya menyilaukan dari lampu depan mobil yang melaju. Jika film polaroid dengan sudut transmisi 45o diterapkan pada kaca depan dan lampu depan mobil, misalnya, di sebelah kanan vertikal, pengemudi akan dengan jelas melihat jalan dan mobil yang melaju diterangi oleh lampu depan mereka sendiri. Namun untuk mobil yang melaju, polaroid lampu depan akan disilangkan dengan polaroid kaca depan mobil ini, dan lampu depan mobil yang melaju akan padam.

Dua polaroid bersilangan membentuk dasar dari banyak perangkat yang berguna. Cahaya tidak melewati polaroid silang, tetapi jika Anda menempatkan elemen optik di antara mereka yang memutar bidang polarisasi, Anda dapat membuka jalan bagi cahaya. Beginilah cara mengatur modulator cahaya elektro-optik berkecepatan tinggi. Mereka digunakan di banyak perangkat teknis - dalam pengintai elektronik, saluran komunikasi optik, teknologi laser.

Yang disebut kacamata fotokromik diketahui, menggelap di bawah sinar matahari yang cerah, tetapi tidak mampu melindungi mata dengan kilatan yang sangat cepat dan terang (misalnya, selama pengelasan listrik) - proses penggelapannya relatif lambat. Kacamata terpolarisasi memiliki "reaksi" yang hampir instan (kurang dari 50 mikrodetik). Cahaya flash yang terang memasuki fotodetektor mini (fotodioda), yang memasok sinyal listrik, di bawah pengaruh kacamata menjadi buram.

Kacamata terpolarisasi digunakan di bioskop stereo, yang memberikan ilusi tiga dimensi. Ilusi didasarkan pada penciptaan sepasang stereo - dua gambar yang diambil pada sudut yang berbeda, sesuai dengan sudut pandang mata kanan dan kiri. Mereka dianggap sedemikian rupa sehingga setiap mata hanya melihat gambar yang dimaksudkan untuk itu. Gambar untuk mata kiri diproyeksikan ke layar melalui polaroid dengan sumbu transmisi vertikal, dan untuk mata kanan dengan sumbu horizontal, dan gambar tersebut disejajarkan dengan tepat di layar. Pemirsa melihat melalui kacamata polaroid, di mana sumbu polaroid kiri vertikal, dan kanan horizontal; setiap mata hanya melihat gambar "sendiri", dan efek stereo muncul.

Untuk televisi stereoskopik, metode peredupan kacamata secara bergantian dengan cepat digunakan, disinkronkan dengan perubahan gambar di layar. Karena inersia penglihatan, gambar tiga dimensi muncul.

Polaroid banyak digunakan untuk meredam silau dari kaca dan permukaan yang dipoles, dari air (cahaya yang dipantulkan darinya sangat terpolarisasi). Layar terpolarisasi dan ringan dari monitor kristal cair.

Metode polarisasi digunakan dalam mineralogi, kristalografi, geologi, biologi, astrofisika, meteorologi, dan dalam studi fenomena atmosfer.

UDC 539,18

BAGIAN DIFERENSIAL DAN VEKTOR ANALISIS KEKUATAN HABIS DP ELASTIS PADA 2 GeV

A A. Terekhin1),2)*, V.V. Glagolev2), V.P. Ladygin2), N.B. Ladygina2)

1) Universitas Negeri Belgorod, st. Studencheskaya, 14, Belgorod, 308007, Rusia 2) Institut Bersama untuk Penelitian Nuklir, st. Joliot-Curie, b, Dubna, 141980, Rusia, *e-mail: [dilindungi email]

Anotasi. Hasil pengukuran dan prosedur pengolahan data ketergantungan sudut dari vektor yang menganalisis daya Ay dan penampang untuk reaksi hamburan dp elastis pada energi 2 GeV disajikan. Hasil yang diperoleh sesuai dengan data eksperimen dunia dan dengan perhitungan teoritis yang dilakukan dalam kerangka model relativistik hamburan berganda.

Kata kunci: hamburan dp elastis, penampang diferensial, daya analisis.

pengantar

Sehubungan dengan studi aktif tentang sifat gaya nuklir dan derajat kebebasan non-nukleon, minat pada reaksi nuklir paling sederhana dan karakteristik polarisasinya baru-baru ini meningkat pesat. Studi tentang efek polarisasi diperlukan untuk memecahkan banyak masalah modern fisika nuklir dan fisika partikel elementer. Struktur inti cahaya telah dipelajari secara intensif dalam beberapa dekade terakhir dengan bantuan probe elektromagnetik dan hadronik. Sejumlah besar data eksperimen telah terakumulasi pada struktur putaran inti ringan pada jarak antar inti yang kecil. Reaksi p(d,p)d, 3He(d,p)4He, atau 3Hv(d, 3d)^ adalah proses paling sederhana dengan perpindahan momentum yang besar. Mereka dapat digunakan sebagai alat untuk mempelajari struktur deuteron dan 3^, serta mekanisme interaksi nukleon pada jarak pendek.

Deuteron memiliki putaran sama dengan 1, yang memberikan banyak peluang dalam melakukan berbagai eksperimen polarisasi, yang memungkinkan memperoleh informasi baru tentang perilaku berbagai pengamatan independen. Berbeda dengan sifat statis deuteron (energi ikat, radius akar-rata-rata-kuadrat, momen magnet), strukturnya pada jarak pendek kurang dipelajari dengan baik. Komponen momentum tinggi dalam fungsi gelombang deuteron sesuai dengan daerah jarak antar inti kecil (r^m< 1 Фм), где нуклоны уже заметно перекрываются и теряют свою индивидуальность. Изучение поведения поляризационных наблюдаемых, чувствительных к спиновой структуре дейтрона на малых межнуклонных расстояниях, позволит

memperoleh informasi tentang manifestasi derajat kebebasan non-nukleon dan efek relativistik.

Dalam beberapa tahun terakhir, sejumlah studi tentang polarisasi yang dapat diamati dari reaksi hamburan dp-elastis telah dilakukan dalam berbagai rentang energi. Tujuan dari penelitian ini adalah untuk mempelajari polarisasi yang dapat diamati pada energi menengah dan tinggi. Untuk 270 MeV, data diperoleh pada penampang reaksi, koefisien transfer polarisasi dari deuteron ke proton Kc, vektor deuteron Ay dan kemampuan analisis tensor A^, dan polarisasi Py. Penampang dan daya analisis vektor dijelaskan dengan baik oleh perhitungan Faddeev berdasarkan potensi MM baru menggunakan gaya tiga nukleon Tucson-Melbourne. Di sisi lain, tensor menganalisis daya Ay, koefisien transmisi K^, dan polarisasi Py tidak dijelaskan oleh perhitungan ini. Juga untuk 270 MeV, data diperoleh pada penampang, dan ^ untuk rentang sudut dalam cm Perbandingan dengan perhitungan Faddeev menunjukkan kesesuaian yang baik antara semua komponen kemampuan analisis. Perbedaan mencolok diamati pada penampang (30%) di dekat sudut * = 120°.

Beras. 1. Distribusi kejadian pada sudut hamburan di*

Ketika energi meningkat, efek relativistik dan derajat kebebasan non-nukleon mulai memainkan peran yang semakin penting. Aspek penting lainnya adalah bahwa kemampuan menganalisis reaksi cukup penting untuk polarimetri yang efisien dalam berbagai energi deuteron. Baru-baru ini, data telah diperoleh tentang kemampuan menganalisis Ay dan A^ pada 880 MeV dalam kisaran sudut 60°< в* < 140° .

1. Eksperimen

Pengumpulan data dilakukan dalam serangkaian percobaan pada ruang hidrogen 100 cm yang terpapar sinar deuteron yang diekstraksi dari sinkrofasotron dengan energi 2 GeV. Penggunaan ruang gelembung patut diperhatikan karena pengamatan dapat dilakukan di bawah kondisi geometri 4n. Sebuah fitur karakteristik dari ruang hidrogen adalah bahwa

bahwa interaksi hanya terjadi dengan proton (yang disebut target bersih). Selain itu, bilik berada dalam medan magnet, yang membantu mengidentifikasi massa partikel sekunder.

Beras. 2. Distribusi pada sudut azimut p untuk sudut yang berbeda

Sumber polaris deuteron terpolarisasi memberi deuteron nilai teoretis polarisasi vektor dan tensor: (Pz, Pzz) = (+2/3, 0), (-2/3, 0) - mode terpolarisasi dan (0, 0) - mode tidak terpolarisasi. Status ini bergantian dalam siklus akselerator, tanda yang sesuai ditransmisikan ke peralatan perekaman kamera. Acara dipilih pada tabel tampilan, diukur pada mesin semi-otomatis dan mesin HPD di JINR. Pemrosesan matematis dilakukan dengan menggunakan program yang diadaptasi THRESH (rekonstruksi geometris) dan GRIND (identifikasi kinematik) CERN, serta rangkaian program tambahan untuk memilih reaksi dan merekam hasilnya pada DST (pita hasil ringkasan). Peristiwa diklasifikasikan menurut hasil program identifikasi kinematik (GRIND) menggunakan data dari penilaian kerugian ionisasi. Informasi layanan yang diperlukan untuk pemrosesan selanjutnya dicetak ke dalam setiap bingkai film menggunakan papan informasi. Secara khusus, ketika bekerja dalam seberkas deuteron terpolarisasi, informasi tentang keadaan polarisasi yang datang dalam setiap siklus percepatan dari sumber partikel terpolarisasi "POLARIS" dicetak dalam bentuk kode. Dalam kasus kami - vektor. Informasi ini disimpan untuk setiap acara dan di DST.

Polarisasi deuteron dihitung dari analisis azimut asimetri nukleon mundur dalam hamburan kuasi-bebas oleh target proton. Analisis dilakukan baik untuk semua peristiwa dan untuk peristiwa di wilayah impuls yang ditransfer kecil.

burung hantu (untuk< 0.065 ОеУ/с), т.к. в последней дейтронная и нуклонная векторные поляризации приблизительно равны. Полученное значение дейтронной поляризации равнялось Р? = 0.488 ± 0.061 .

2. Pemrosesan data

Nilai untuk daya analisis vektor Ay ditemukan dengan memproses peristiwa yang sesuai dengan status polarisasi berkas deuteron yang berbeda (mode polarisasi 1 dan 2 sesuai dengan status tersebut). Distribusi sudut hamburan * dalam sistem pusat massa ditunjukkan pada Gambar. satu.

Beras. Gambar 3. Distribusi nilai R pada sudut azimuth p untuk nilai sudut hamburan 12°< в < 14°

Bagian kerja dari spektrum dibagi menjadi interval yang berurutan (bins). Jumlah peristiwa di setiap interval dinormalisasi dengan lebar yang terakhir. Untuk setiap interval, distribusi di atas sudut azimuth p dibangun. Untuk sudut hamburan kecil *, kerugian peristiwa signifikan (Gbr. 2), karena fakta bahwa, pada tahap tampilan, jejak proton mundur dengan momentum kurang dari 80 MeV/c tidak lagi terlihat di dalam bilik. Selain itu, ada kerugian azimut yang terkait dengan optik kamera. Di area ini, interval yang sesuai dengan peristiwa yang hilang dikecualikan. Eliminasi dengan interval dilakukan secara simetris terhadap nilai p = 0o dan p = 180°. Peristiwa yang tersisa digunakan untuk menghitung penampang diferensial dan daya analisis.

Untuk setiap interval yang dipilih sepanjang sudut, nilai R dihitung:

di mana N1 dan N2 adalah jumlah kejadian untuk mode putaran nilai 1 dan 2, masing-masing. Perkiraan data yang diperoleh dilakukan dengan fungsi vidar0+p1 wt(p). pada gambar. 3, sebagai

Sebagai contoh, distribusi pada sudut azimuth diberikan untuk sudut 12°< в* < 14° в с.ц.м.

Untuk setiap interval distribusi di atas *, nilai parameter p0 dan p1 dari fungsi aproksimasi p0 + p1 wt(p) diperoleh. Parameter p0 memiliki arti yang disebut asimetri palsu. Nilai taksiran asimetri palsu, diperoleh dengan mendekati nilai parameter p0, tidak melebihi 5% dan adalah p0 = -0,025 ± 0,014. Parameter p1 terkait dengan kemampuan menganalisis y dengan ekspresi:

Beras. 4. Menganalisis daya Ay dari reaksi hamburan dp-elastis pada energi 2 GeV.

Simbol padat adalah hasil dari percobaan ini, simbol terbuka adalah data yang diperoleh dalam ANL. Garis - hasil perhitungan dalam kerangka model hamburan ganda

Nilai yang diperoleh untuk vektor yang menganalisis kekuatan y ditunjukkan pada gambar. 4. Mereka setuju dengan akurasi yang cukup dengan data yang diperoleh di ANL dan dengan perhitungan teori.

Peristiwa yang diperoleh dari sinar deuteron terpolarisasi dan tidak terpolarisasi digunakan untuk menghitung penampang untuk reaksi hamburan dp-elastis. Analisis dibuat dari distribusi di atas kosinus dari sudut hamburan * di sistem pusat massa. Untuk setiap interval Dv*, interval yang sesuai Acosv* diambil (Gbr. 5.6). Kemudian dilakukan normalisasi terhadap lebar interval A cos in*. Penampang reaksi dihitung dengan rumus:

di mana polarisasi vektor berkas adalah py = 0,488 ± 0,061 .

dimana A = 0,0003342 ± 0,0000007 [mb/event] adalah ekuivalen milibarn dari event , A cos in* adalah lebar interval dalam distribusi jumlah event terhadap cosinus sudut hamburan di*.

Beras. B. Distribusi kejadian pada sudut hamburan O*

Beras. b. Distribusi acara oleh cos *

Saat sudut hamburan * meningkat, deviasi dari isotropi menurun. Pada * > 20°, distribusi menjadi isotropik. Dalam distribusi di atas sudut azimut p, tempat sampah yang sesuai dengan peristiwa yang hilang dikeluarkan. Pengecualian dilakukan dalam batas yang sama seperti dalam perhitungan daya analisis Ay.

Beras. 7. Penampang diferensial dalam cm. Simbol padat - hasil percobaan ini, simbol terbuka - data kerja, garis padat - hasil

perhitungan teoritis

Nilai yang diperoleh dari penampang reaksi tergantung pada sudut * dibandingkan dengan

data dunia, serta dengan perhitungan teoretis yang dilakukan dalam kerangka model relativistik hamburan berganda dan, seperti yang dapat dilihat dari Gambar. 7 setuju.

Kesimpulan

Nilai diperoleh untuk daya analisis vektor dan penampang reaksi hamburan dp elastis pada energi 2 GeV dalam rentang sudut 10°< в* < 34° в с.ц.м. Проведено сравнение с мировыми данными и с теоретическими расчетами, выполненными в рамках релятивистской модели многократного рассеяния. Выявлено хорошее согласие теоретических и экспериментальных значений.

literatur

1 Hari D. dkk. // Fisik Pdt. Lett. - 1979. - 43. - H.1143.

2. Lehar F. // RNP: dari Ratusan MeV ke TeV. 2001. V. 1. Hal. 36.

3. Sakai H. dkk. Pengukuran yang tepat dari hamburan elastis dp pada 270 MeV dan efek gaya tiga nukleon // Phys Rev Lett. - 2000. - 162. - H.143.

4. Coon S.A. dkk. // Nucl.Phys. - 1979. - A317. - H.242.

5. Sakamoto N. dkk. Pengukuran kekuatan analisis vektor dan tensor untuk hamburan elastis dp pada Ed = 270 MeV // Phys. Lett. - 1996. - B.367. - H.60-64.

6. Kurilkin P.K. dkk. Pengukuran kekuatan analisis vektor dan tensor dalam hamburan elastis dp pada energi 880 MeV // Jurnal Fisika Eropa. topik khusus. - 2008. -162. - H.137-141.

7. Anishchenko, dkk. AIP Conf. Prok. - 95 (1983). - H.445.

8. Pustaka Program CERN T.C., dt. MERUSAK, 1.3. - 1966.

9. Pustaka Program CERN T.C., dt. GRIND, 30.10. - 1968.

10. Glagolev V.V. dkk. Probabilitas keadaan-D deuteron // Zeitchrift fur Physik. - 1996. - A 356. - H.183-186.

11. Glagolev V.V. Optik ruang gelembung hidrogen sepanjang satu meter // pracetak JINR.

12. Haji Saica M., Phys. Putaran. - 1987. - C36. - H.2010.

13. Ladygina N.B. Pengukuran kekuatan analisis vektor dan tensor dalam hamburan elastis dp pada energi 880 MeV // Jurnal Fisika Eropa. topik khusus. - 2008. - 162. -P.137-141.

14. Bugg D.V. dkk. Penampang Total Nukleon-Nukleon dari 1,1 hingga 8 GeV/c // Phys. Putaran. Lett. - 1996. - 146. - H.980-992.

15. Bennett G. W. dkk. Hamburan proton-deuteron pada 1 BeV, Phys. Putaran. Lett. - 1976. - 19. - P.387-390.

BAGIAN LINTAS DIFERENSIAL DAN DAYA ANALISIS VEKTOR PADA HASIL ELASTIS D-P PADA 2.0 GeV A.A. Terekhin 1)’2)*, V.V. Glagolev2), V.P. Ladygin2), N.B. Ladygina2)

Universitas Negeri Belgorod,

Studencheskaja St., 14, Belgorod, 308007, Rusia

2) Institut Bersama untuk Penelitian Nuklir,

Zholio-Kjuri St., 6, Dubna, 141980, Rusia, * email: [dilindungi email]

abstrak. Hasil pengukuran serta prosedur penanganan untuk data ketergantungan sudut dari kekuatan analisis vektor Ay dan penampang diferensial untuk hamburan dp-elastis pada Ed = 2 GeV dilaporkan. Data yang diperoleh sesuai dengan data yang ada dan perhitungan teoritis yang dibuat dalam kerangka model hamburan berganda relativistik.

Kata kunci: hamburan dp elastis, penampang diferensial, kemungkinan analisis.

480 gosok. | 150 UAH | $7,5 ", MOUSEOFF, FGCOLOR, "#FFFFCC",BGCOLOR, "#393939");" onMouseOut="return nd();"> Tesis - 480 rubel, pengiriman 10 menit 24 jam sehari, tujuh hari seminggu dan hari libur

Isupov Alexander Yurievich. Pengukuran kemampuan analisis tensor T20 dalam reaksi fragmentasi deuteron menjadi pion pada sudut nol dan pengembangan perangkat lunak untuk sistem akuisisi data instalasi pada balok terpolarisasi: disertasi ... kandidat ilmu fisika dan matematika: 01.04.16, 01.04.01 . - Dubna, 2005. - 142 hal.: sakit. RSL OD, 61 06-1/101

pengantar

I Menyiapkan percobaan 18

1.1 Motivasi 18

1.2 Pengaturan eksperimental 20

1.3 Pengukuran dan pemodelan metodologis 24

1.4 Organisasi dan prinsip pengoperasian pelatuk 33

II Perangkat Lunak 40

II.1 Kata pengantar 40

II.2 Sistem pengumpulan dan pemrosesan data qdpb 42

II.3 Tampilan data dan perangkat keras yang dapat dikonfigurasi 56

II.4 Sarana representasi data yang bergantung pada sesi. 70

II.5 Sistem DAQ SPHERE 74

II. 6 Sistem Akuisisi Data Polarimeter 92

AKU AKU AKU. Hasil Eksperimen dan Pembahasan 116

III.1 Analisis sumber kesalahan sistematis 116

III.2 Data Eksperimen 120

Sh.3. Pembahasan data eksperimen 127

Kesimpulan 132

Sastra 134

Pengenalan pekerjaan

B.1 Pendahuluan

Makalah disertasi menyajikan hasil eksperimen pengukuran daya analisis tensor Ggo dalam reaksi fragmentasi deuteron terpolarisasi tensor menjadi pion kumulatif (sub-ambang). Pengukuran dilakukan oleh kolaborasi SPHERE pada berkas deuteron terpolarisasi tensor di kompleks akselerator Laboratorium Energi Tinggi Institut Gabungan untuk Riset Nuklir (LHE JINR, Dubna, Rusia). Kajian polarisasi teramati memberikan informasi yang lebih rinci, dibandingkan dengan reaksi dengan partikel non-terpolarisasi, tentang interaksi Hamiltonian, mekanisme reaksi, dan struktur partikel yang terlibat dalam reaksi. Sampai saat ini, pertanyaan tentang sifat-sifat inti pada jarak yang lebih kecil atau sebanding dengan ukuran nukleon belum dipelajari secara memadai baik dari sudut pandang eksperimental maupun teoretis. Dari semua inti, deuteron adalah yang paling menarik: pertama, itu adalah inti yang paling banyak dipelajari dari sudut pandang eksperimental dan teoretis. Kedua, untuk deuteron, seperti untuk nukleus paling sederhana, lebih mudah untuk memahami mekanisme reaksi. Ketiga, deuteron memiliki struktur spin nontrivial (spin sama dengan 1 dan momen kuadrupol bukan nol), yang memberikan kemungkinan eksperimental yang luas untuk mempelajari spin yang dapat diamati. Program pengukuran, dalam kerangka di mana data eksperimental yang disajikan dalam karya disertasi diperoleh, merupakan kelanjutan alami dari studi tentang struktur inti atom dalam reaksi dengan produksi partikel kumulatif dalam tumbukan inti yang tidak terpolarisasi, serta polarisasi yang dapat diamati dalam reaksi peluruhan deuteron. Data eksperimen yang disajikan dalam karya disertasi memungkinkan untuk maju dalam memahami struktur putaran deuteron pada jarak antarnukleon yang kecil dan melengkapi informasi tentang struktur deuteron yang diperoleh dalam eksperimen dengan probe lepton dan dalam studi reaksi putus. deuteron terpolarisasi tensor, dan karena itu tampaknya relevan. Sampai saat ini, data yang disajikan dalam karya disertasi adalah satu-satunya, karena studi semacam itu memerlukan berkas deuteron terpolarisasi dengan energi beberapa GeV, yang saat ini dan dalam beberapa tahun mendatang.

tahun hanya akan tersedia di kompleks akselerator JINR LHE, di mana adalah wajar untuk melanjutkan penelitian ke arah ini. Data tersebut diperoleh sebagai bagian dari kerjasama internasional, dilaporkan di sejumlah konferensi internasional, dan juga diterbitkan dalam jurnal peer-review.

Selanjutnya dalam bab ini, kami menyajikan informasi tentang partikel kumulatif yang diperlukan untuk presentasi lebih lanjut, definisi yang digunakan dalam deskripsi pengamatan polarisasi, dan juga memberikan tinjauan singkat tentang hasil yang diketahui dalam literatur tentang reaksi putus deuteron.

B.2 Partikel kumulatif

Studi tentang keteraturan kelahiran partikel kumulatif telah dilakukan sejak awal tahun tujuh puluhan abad XX, , , , , , , , , , , , . Studi tentang reaksi dengan produksi partikel kumulatif menarik karena memberikan informasi tentang perilaku komponen momentum tinggi (> 0,2 GeV/c) dalam inti yang terfragmentasi. Momenta internal yang besar ini sesuai dengan yang kecil (xx > 1, di mana penampang menjadi sangat kecil.

Pertama-tama, mari kita definisikan apa yang akan dipahami lebih lanjut dengan istilah "partikel kumulatif" (lihat, misalnya, referensi di dalamnya). Partikel dengan, lahir sebagai reaksi:

Ag + AP -Ї- c + x, (1)

disebut "kumulatif" jika dua kondisi berikut terpenuhi:

partikel c dihasilkan di daerah kinematik yang tidak dapat diakses dalam tumbukan nukleon bebas yang memiliki momentum per nukleon yang sama dengan nuklei A/ dan ats dalam reaksi (1);

partikel dengan milik daerah fragmentasi dari salah satu partikel yang bertabrakan, yaitu harus dilakukan juga

\YPada-Yc\^\YSebuah-Yc\., (2)

di mana Yi adalah kecepatan partikel yang sesuai z. Ini mengikuti dari kondisi pertama bahwa setidaknya satu dari partikel yang bertabrakan harus menjadi nukleus. Dapat dilihat dari syarat kedua bahwa partikel-partikel yang bertumbukan memasuki definisi ini secara asimetris. Dalam hal ini, partikel yang terletak lebih dekat ke partikel kumulatif dalam hal kecepatan akan disebut partikel pengurai, dan partikel lain yang bertabrakan akan disebut partikel tempat terjadinya fragmentasi. Biasanya, eksperimen dengan produksi partikel kumulatif diatur sedemikian rupa sehingga partikel yang terdeteksi berada di luar interval kecepatan [Vpn, )%]. Dalam hal ini, kondisi kedua direduksi menjadi kebutuhan energi tumbukan yang cukup besar:

\UAp - Padadengan\ « \YAl~ Yc\ = |U L// - kamuc\ + \YSebuah-YAl\ . (4)

Berdasarkan data eksperimen (lihat, misalnya, , , , , , , , ) bahwa untuk eksperimen pada target tetap, bentuk spektrum partikel kumulatif sangat bergantung pada energi tumbukan, dimulai dari energi kejadian partikel T > 3-4 GeV. Pernyataan ini diilustrasikan pada Gambar. 1, direproduksi dari , yang menunjukkan ketergantungan pada energi proton yang datang: (b) rasio keluaran pion dari tanda yang berbeda 7r~/tr + dan (a) parameter kemiringan terbalik dari spektrum T 0 untuk perkiraan Edcr/dp= Sehr(- T^/Tq) penampang untuk produksi pion kumulatif yang diukur pada sudut 180. Ini berarti bahwa kemandirian bentuk spektrum dari energi primer dimulai dengan perbedaan kecepatan partikel yang bertabrakan \Yakamu-YAl\ > 2.

Pola mapan lainnya adalah independensi spektrum partikel kumulatif dari jenis partikel tempat terjadinya fragmentasi (lihat Gambar 2).

Karena makalah disertasi mempertimbangkan data eksperimen tentang fragmentasi deuteron terpolarisasi menjadi pion kumulatif, keteraturan yang terbentuk dalam reaksi dengan produksi partikel kumulatif (ketergantungan pada massa atom inti yang terfragmentasi, ketergantungan pada jenis partikel yang terdeteksi, dll.) tidak akan dibahas lebih detail. Jika perlu, mereka dapat ditemukan di ulasan: , , , .

- h

h 40 ZO

M і-

percobaan sekarang

Tentang 7G * 1TG "Aku

+ -

Percobaan sekarang v Referensi 6

Beras. 1: Ketergantungan pada energi proton yang datang (TR) (a) parameter kemiringan terbalik T 0 dan (b) rasio keluaran tt~/tg + , terintegrasi mulai dari energi pion sebesar 100 MeV. Gambar dan data yang ditandai dengan lingkaran diambil dari . Data yang ditandai dengan segitiga dikutip dari .

B.3 Deskripsi keadaan terpolarisasi partikel dengan putaran 1

Untuk memudahkan penyajian lebih lanjut, kami memberikan gambaran singkat tentang konsep , , yang digunakan dalam menggambarkan reaksi partikel dengan spin 1.

Di bawah kondisi eksperimental biasa, kumpulan partikel spin (balok atau target) dijelaskan oleh matriks densitas R, yang sifat utamanya adalah sebagai berikut:

Normalisasi Sp(jo) = 1.

hermititas p = p + .

D-H"

.,- Denganf

HAI - Si 4 -Pbsh l

, . f,

" -" -. і.. -|-і-

Variabel Skala Kumulatif Xdengan

Beras. 2: Ketergantungan penampang untuk produksi partikel kumulatif pada variabel penskalaan kumulatif Xdengan (57) (lihat paragraf III.2) untuk fragmentasi balok deuteron pada berbagai target menjadi pion pada sudut nol. Gambar diambil dari tempat kerja.

3. Rata-rata dari operator Tentang dihitung sebagai (O) = Sp(Op).

Polarisasi ansambel (untuk kepastian, balok) partikel dengan putaran 1/2 dicirikan oleh arah dan nilai rata-rata putaran. Mengenai partikel dengan spin 1, kita harus membedakan antara polarisasi vektor dan tensor. Istilah "polarisasi tensor" berarti bahwa deskripsi partikel dengan spin 1 menggunakan tensor peringkat kedua. Secara umum, partikel dengan spin / dijelaskan oleh tensor pangkat 21, sehingga untuk / > 1 harus dibedakan antara parameter polarisasi dari peringkat ke-2 dan ke-3, dan seterusnya.

Pada tahun 1970, pada Simposium Internasional ke-3 tentang Fenomena Polarisasi, yang disebut Konvensi Madison diadopsi, yang, khususnya, mengatur notasi dan terminologi untuk eksperimen polarisasi. Saat merekam reaksi nuklir L(a, b)B Panah ditempatkan di atas partikel yang bereaksi dalam keadaan terpolarisasi atau yang keadaan polarisasinya diamati. Misalnya, notasi 3 H(rf,n) 4 He berarti bahwa target tak terpolarisasi 3 H dibombardir oleh deuteron terpolarisasi d dan polarisasi neutron yang dihasilkan diamati.

Ketika berbicara tentang mengukur polarisasi partikel b dalam reaksi nuklir, yang kami maksud adalah proses L(a, b) B, itu. dalam hal ini, balok dan target tidak terpolarisasi. Parameter yang menggambarkan perubahan penampang reaksi ketika salah satu sinar atau target (tetapi tidak keduanya) terpolarisasi disebut kekuatan analisis reaksi bentuk A(a,b)B. Jadi, terlepas dari kasus-kasus khusus, polarisasi dan kemampuan analitis harus dibedakan dengan jelas, karena mereka mencirikan reaksi yang berbeda.

Ketik reaksi A(a, b)B, A(a, b)B dll. disebut reaksi transfer polarisasi. Parameter yang berkaitan dengan momen spin partikel b dan partikel a, disebut koefisien transfer polarisasi.

Istilah "korelasi putaran" diterapkan pada eksperimen yang mempelajari reaksi bentuk A(a,b)B dan A(a,b)B, apalagi, dalam kasus terakhir, polarisasi kedua partikel yang dihasilkan harus diukur dalam peristiwa yang sama.

Dalam percobaan dengan berkas partikel terpolarisasi (pengukuran kemampuan menganalisis), sesuai dengan Konvensi Madison, sumbu z dipandu oleh momentum partikel balok kjn, sumbu y - pada ke(P X kkeluar(yaitu tegak lurus terhadap bidang reaksi), dan sumbu X harus diarahkan sehingga sistem koordinat yang dihasilkan adalah tangan kanan.

Keadaan polarisasi sistem partikel dengan spin Saya dapat sepenuhnya dijelaskan oleh (2/+1) 2 -1 parameter. Jadi, untuk partikel dengan putaran 1/2, tiga parameter pi membentuk vektor R, disebut vektor polarisasi. Ekspresi dalam hal operator spin 1/2, dilambangkan sebuah, mengikuti:

Pi =kamuy,Z, (5)

di mana kurung sudut berarti rata-rata atas semua partikel ensemble (dalam kasus kami, balok). Nilai mutlak R terbatas \p\ 1. Jika kita mencampurkan n + partikel secara inkoheren dalam keadaan spin murni, mis. terpolarisasi sepenuhnya dalam beberapa arah tertentu, dan n_ partikel terpolarisasi sepenuhnya dalam arah yang berlawanan, polarisasi akan menjadi p =" + ^~ , atau

+ p = N + ~N_, (6)

jika di bawah N + = PP+ P _ dan JV_ = ~jf^- memahami fraksi partikel di masing-masing dari dua keadaan.

Karena polarisasi partikel dengan spin 1 dijelaskan oleh tensor, representasinya menjadi lebih rumit dan kurang visual. Parameter polarisasi adalah beberapa besaran yang dapat diamati

putaran operator 1, S. Dua set definisi yang berbeda untuk parameter polarisasi yang sesuai digunakan - momen tensor Cartesian ri rc dan spin tensor tjsq. Dalam koordinat Cartesian, menurut Konvensi Madison, parameter polarisasi didefinisikan sebagai:

Pi= (Si)(polarisasi vektor), (7)

pij- -?(SiSj.+ SjSi)- 25ij(polarisasi tensor), (8)

di mana S- putaran operator 1, aku j= x,y,z. Sejauh

S(S+1).= 2 , (9)

kami memiliki koneksi

+ Ruy + Pzz = 0 (10)

Dengan demikian, polarisasi tensor dijelaskan oleh lima besaran independen (pzx, Ruu, Rhu, pXz, Pyz)-> yang, bersama dengan tiga komponen vektor polarisasi, memberikan delapan parameter untuk menggambarkan keadaan terpolarisasi dari partikel dengan putaran 1. Matriks densitas yang sesuai dapat ditulis sebagai:

P = \i^ + \is + \vij(SiSj+ SjSi)).. (11)

Deskripsi keadaan polarisasi dalam hal tensor spin nyaman, karena mereka lebih mudah daripada yang Cartesian, mereka ditransformasikan selama rotasi sistem koordinat. Spin tensor terkait satu sama lain dengan hubungan berikut (lihat):

hq~N(fc i9i fc 2&|fcg)4 w ,4 2(ft , (12)

di mana (kiqik 2 q2\kq) ~ Koefisien Clebsch-Gordan, dan N- koefisien normalisasi, dipilih sehingga kondisi terpenuhi

Sp.(MU) = (^ + 1)^,^ (13)

Momen putaran terendah adalah:

І 11 \u003d 7 ^ (^ + ^ y) "(14)

t\ -\ = -^(Sx- adalahkamu) .

Untuk putaran/indeks ke menjalankan nilai dari 0 hingga 21, sebuah |e| j. Nilai negatif q dapat dibuang karena ada koneksi tk _ q = (-1)41 + $# spin 1 momen tensor bola didefinisikan sebagai

t\\ ~ ~*-(Sx ) (polarisasi vektor),

tii.= -&((Ss+ iSy)Sg.+Sx(Sx+ iSkamu)) ,

hai = 2 ((Sx+ iSy) 2 ) (polarisasi tensor).

Dengan demikian, polarisasi vektor dijelaskan oleh tiga parameter: nyata ke dan komprehensif "tu, dan polarisasi tensor - lima: I20 nyata dan I2b kompleks ^22-

Selanjutnya, pertimbangkan situasi ketika sistem spin memiliki simetri aksial terhadap sumbu (notasi z pergi ke sistem koordinat yang terkait dengan reaksi yang sedang dipertimbangkan, seperti dijelaskan di atas). Kasus khusus ini menarik karena berkas dari sumber ion terpolarisasi biasanya memiliki simetri aksial. Mari kita bayangkan keadaan seperti itu sebagai campuran tidak koheren yang mengandung pecahan T+ partikel dengan putaran, fraksi N- partikel dengan putaran sepanjang - dan fraksi JVo partikel dengan putaran terdistribusi merata dalam arah pada bidang yang tegak lurus terhadap k. Dalam hal ini, hanya dua momen polarisasi balok yang tidak nol, t ke (atau sch) dan t 2 Q(atau R#). Mari kita arahkan sumbu kuantisasi sepanjang sumbu simetri C dan ganti i dalam notasi dengan t dan z to (". Jelas bahwa (*%) sama dengan N + - iV_, dan menurut (15) dan (7):

tyu = \-(iV+-JV_) atau (17)

p = (N + - i\L) (polarisasi vektor).

Dari (16) dan (8) berikut bahwa

T2o = -^(l-3iVo) atau (18)

Ptf= (1 - 3iVo) (polarisasi atau keselarasan tensor),

dimana digunakan bahwa (JV+ + i\L) = (1 - iV 0).

Jika semua momen peringkat ke-2 tidak ada (N 0 = 1/3) berbicara tentang polarisasi berkas vektor murni. Nilai maksimum yang mungkin dari polarisasi sinar seperti itu

t" = yfifi atau C 19)

pmaks. _ 2/3 (polarisasi vektor murni).

Untuk kasus polarisasi tensor murni (tu = 0) dari persamaan (17) dan (18) kita peroleh

-y/2 2 berminyak (20)

Batas bawah sesuai Tidak = 1, atas - N+ ~ N_= 1/2.

Secara umum, sumbu simetri DENGAN, sinar terpolarisasi dari sumber dapat diorientasikan secara sewenang-wenang sehubungan dengan sistem koordinat xyz, berhubungan dengan reaksi yang bersangkutan. Mari kita nyatakan momen putaran dalam sistem ini. Jika orientasi sumbu ( diatur oleh sudut /3 (antara sumbu z dan C) dan f(rotasi pada - f di sekitar sumbu z membawa sumbu C menjadi bidang yz), seperti yang ditunjukkan pada Gambar. 3, dan dalam sistem DENGAN, polarisasi balok adalah t\ 0 , m 20 , maka momen tensor dalam sistem xyz adalah sama:

Momen vektor: Momen tensor:

t 20 = y(3cos 2 /?- i) , (21)

dian = ^8 IP0ЄJika. sampai= " %T2 % Silljgcos/fe**",

y/2 y/2

Dalam kasus umum, bagian invarian a = Edijdp reaksi A(a,b)B ditulis sebagai:

Kuantitas T)sch disebut kemampuan menganalisis reaksi. Konvensi Madison merekomendasikan bahwa kekuatan analisis tensor dilambangkan sebagai: Tkq (bulat) dan Adiaats(Kartesian). Empat kemampuan menganalisis - vektor GTdan dan tensor T 20 , TG\ dan

Beras. 3: Orientasi sumbu simetri ( sinar terpolarisasi relatif terhadap sistem koordinat xyz, berhubungan dengan reaksi xz- bidang reaksi, /3 - sudut antara sumbu z(arah sinar datang) dan, rotasi pada - f di sekitar sumbu z memimpin poros; ke dalam pesawat yz.

- adalah nyata karena konservasi paritas, dan 7\ 0 = 0. Dengan mempertimbangkan pembatasan ini, persamaan (22) berbentuk:

a = cro, , , . Secara keseluruhan, spektrum eksperimental yang diperoleh dijelaskan dengan baik oleh spektrum

mekanisme tator menggunakan WFD konvensional, misalnya WFD Reid atau Paris.

Beras. 5: Distribusi momentum relatif nukleon dalam deuteron yang diekstraksi dari data eksperimen untuk berbagai reaksi yang melibatkan deuteron. Gambar diambil dari tempat kerja.

Jadi, dari Gambar. Gambar 5 menunjukkan bahwa distribusi momentum nukleon dalam deuteron sesuai, diekstraksi dari data untuk reaksi: hamburan inelastis elektron pada deuteron d(e,e")X, hamburan mundur proton-deuteron elastis p(d,p)d, dan runtuhnya deuteron. Kecuali untuk interval pulsa internal ke dari 300 hingga 500 MeV/c, data dijelaskan oleh mekanisme penonton menggunakan PFD Paris. Mekanisme tambahan telah dipanggil untuk menjelaskan perbedaan di bidang ini. Secara khusus, dengan mempertimbangkan kontribusi dari hamburan kembali pion dalam keadaan antara , , memungkinkan untuk menggambarkan data secara memuaskan. Namun, ketidakpastian dalam perhitungan adalah sekitar 50 % karena ketidakpastian dalam pengetahuan tentang fungsi simpul irn, yang, sebagai tambahan, dalam perhitungan seperti itu harus diketahui di luar kulit massa. Dalam karya ini, untuk menjelaskan spektrum eksperimental, kami memperhitungkan fakta bahwa untuk momen internal yang besar (yaitu, jarak antarnukleon kecil)

yany penginapan- 0,2/"ke) derajat kebebasan non-nuklir mungkin muncul. Secara khusus, dalam pekerjaan itu, campuran dari komponen enam kuark \6q), probabilitasnya adalah ~-4,%.

Dengan demikian, dapat dicatat bahwa, secara keseluruhan, spektrum proton yang diperoleh selama fragmentasi deuteron menjadi proton pada sudut nol dapat digambarkan hingga momentum internal ~ 900 MeV/c. Dalam hal ini, perlu untuk memperhitungkan diagram yang mengikuti setelah pendekatan momentum, atau untuk memodifikasi PFD dengan mempertimbangkan kemungkinan manifestasi derajat kebebasan nonnukleon.

Polarisasi yang dapat diamati untuk reaksi pemecahan deuteron sensitif terhadap kontribusi relatif komponen PFD yang sesuai dengan momentum sudut yang berbeda, jadi eksperimen dengan deuteron terpolarisasi memberikan informasi tambahan tentang struktur deuteron dan mekanisme reaksi. Saat ini, ada data eksperimen ekstensif tentang kekuatan analisis tensor T 2 tentang untuk reaksi putus deuteron terpolarisasi tensor. Ekspresi yang sesuai dalam mekanisme penonton diberikan di atas, lihat (30). Data percobaan untuk T 2 q, diperoleh dalam karya , , , , , , , , ditunjukkan pada Gambar. 6, yang menunjukkan bahwa mulai dari momentum internal orde 0,2 × 0,25 GeV/c, data tidak dijelaskan oleh PFD dua komponen yang diterima secara umum.

Akuntansi untuk interaksi dalam keadaan akhir meningkatkan kesepakatan dengan data eksperimen hingga momentum orde 0,3 GeV/c. Perhitungan kontribusi komponen enam kuark dalam deuteron memungkinkan seseorang untuk mendeskripsikan data hingga momentum internal orde 0,7 GeV/c. Perilaku T 2 tentang untuk momentum orde 0,9 - L 1 GeV/c paling sesuai dengan perhitungan dalam kerangka QCD menggunakan metode amplitudo nuklir tereduksi, , dengan mempertimbangkan antisimetri quark dari nukleon yang berbeda.

Jadi, menyimpulkan hal di atas:

Data eksperimen untuk potongan melintang fragmentasi deuteron yang tidak terpolarisasi menjadi proton pada sudut nol dapat dijelaskan dalam model nukleon.

Sampai sekarang, data untuk T20 hanya dijelaskan dalam derajat kebebasan non-nukleon.

Pengukuran dan pemodelan metodis

Pengukuran kapasitas analisis tensor G20 dari reaksi d + A -(0 - 0) + X fragmentasi deuteron terpolarisasi relativistik menjadi pion kumulatif dilakukan pada saluran 4V sistem ekstraksi lambat Synchrophasotron LHE JINR. Saluran 4B terletak di ruang pengukuran utama kompleks akselerator (disebut gedung 205). Deuteron terpolarisasi dibuat oleh sumber POLYA-RIS, yang dijelaskan dalam .

Pengukuran dilakukan dengan kondisi sebagai berikut: 1. nilai regangan (waktu ekstraksi) balok adalah 400 500 ms; 2. tingkat pengulangan 0,1 Hz; 3. intensitasnya bervariasi dalam kisaran dari 1109 hingga 5109 deuteron per tetes; 4. Besarnya polarisasi tensor sinar deuteron adalah pzz 0.60-0.77, sedikit berbeda (tidak lebih dari 10%, lihat .25; 5: sumbu kuantisasi untuk polarisasi selalu diarahkan secara vertikal; 6. Tiga status polarisasi disediakan - "+" (tanda polarisasi positif), "-" (tanda polarisasi negatif), "0" (tidak adanya polarisasi), yang mengubah setiap siklus akselerator, sehingga dalam tiga siklus berturut-turut balok memiliki keadaan polarisasi yang berbeda. Dalam rangkaian pengukuran pertama, yang dilakukan pada bulan Maret 1995, besarnya polarisasi vektor dan tensor diukur pada awal dan akhir siklus penuh (sesi) pengukuran menggunakan polarimeter energi tinggi yang dijelaskan dalam karya - -ditelepon. polarimeter ALPHA.

Dalam seri pertama pengukuran , , , kami menggunakan yang ditunjukkan pada Gambar. 8 adalah konfigurasi setup dengan target terletak di fokus F3 (kami akan menyebutnya "setup pertama" untuk singkatnya).

Berkas deuteron primer yang diekstraksi difokuskan oleh dua lensa quadrupole ke target yang terletak di fokus F3. Distribusi intensitas pada target pada bidang tegak lurus arah pancaran mendekati distribusi Gaussian dengan dispersi masing-masing mx n 6 mm dan y 9 mm sepanjang sumbu horizontal dan vertikal. Target karbon silinder (50,4 g/cm2 dan 23,5 g/cm2) dengan diameter 10 cm digunakan, yang memungkinkan untuk mengasumsikan bahwa seluruh balok utama mengenai target.

Pemantauan intensitas insiden sinar deuteron pada target dilakukan dengan menggunakan ruang ionisasi 1C (lihat Gambar 8), yang terletak di depan target pada jarak 1 m darinya, dan dua teleskop kilau Mi dan M2, tiga penghitung masing-masing, ditujukan pada aluminium foil setebal 1 mm. Monitor belum sepenuhnya dikalibrasi. Perbedaan dalam menentukan intensitas relatif pada monitor yang berbeda mencapai 5%. Perbedaan ini termasuk dalam kesalahan sistematik.

Penghitung kilau pada fokus F4 (F4b F42), F5 (F5i) dan F6 (F6i) digunakan untuk mengukur waktu terbang di pangkalan 74 meter (F4-F6) dan 42 meter (F5-F6). Penghitung kilau Si dan Sz, dan, jika perlu, penghitung Cherenkov C (dengan indeks bias n = 1,033) digunakan untuk membangkitkan pemicu. Hodoskop kilau HOX, HOY, HOU, H0V digunakan untuk mengontrol profil balok di F6. Karakteristik penghitung diberikan pada Tabel 1. Pengaturan pertama percobaan, karena adanya enam magnet yang dibelokkan, memungkinkan untuk memiliki rasio latar/sinyal yang sangat kecil (kurang dari 10–4) untuk waktu -spektra terbang bahkan pada partikel bermuatan positif. Penekanan proton (dengan dua kali lipat) di pelatuk menggunakan penghitung Cherenkov digunakan untuk mengurangi waktu mati. Ketidaknyamanan pengaturan semacam itu dikaitkan dengan kebutuhan untuk mengkonfigurasi ulang sejumlah besar elemen magnetik. Oleh karena itu, data eksperimen pada pengaturan pertama dikumpulkan pada momentum pion tetap sebesar 4 V (3,0 GeV/c), peningkatan derajat di bawah ambang batas yang dicapai dengan mengurangi momentum deuteron. Dalam pengukuran seri kedua, yang dilakukan pada bulan Juni-Juli 1997, data dikumpulkan dalam pengaturan yang sedikit berbeda dengan target yang terletak di fokus F5 (selanjutnya disebut sebagai "pengaturan kedua"), seperti yang ditunjukkan pada Gambar. 9. Dalam formulasi seperti itu, beban penghitung kepala meningkat, terutama dalam pengukuran pada partikel positif. Untuk mengurangi pengaruh beban tersebut, hodoskop kilau NT digunakan di bagian kepala, yang terdiri dari delapan sintilator plastik dilihat dari kedua sisi FEU-87. Sinyal dari hodoskop ini digunakan untuk analisis waktu terbang (berdasarkan 30 m), yang dalam hal ini dilakukan untuk setiap elemen secara independen. Posisi dan profil sinar (ax 4 mm, ty = 9 mm) pada target dipantau oleh ruang kawat, intensitas - oleh ruang ionisasi 1C dan teleskop kilau M dan Mg. Pengukuran seri kedua dilakukan dengan target hidrogen (7 g/cm2), target berilium (36 g/cm2) dalam bentuk paralelepiped dengan ukuran transversal (relatif terhadap balok) minimum 8x8 cm2 dan target karbon (55 g/cm2 ) berbentuk silinder dengan diameter 10 cm ditunjukkan pada tabel 3.

Data yang dapat dikonfigurasi dan tampilan perangkat keras

Cara yang disarankan untuk menulis modul kerja adalah membaca dan menulis dilakukan sebagai operasi input dan output buffer pada aliran input dan output standar dari proses pemblokiran; sinyal SIGPIPE dan status EOF menyebabkan proses berhenti secara normal. Modul kerja dapat diimplementasikan baik tergantung dan tidak tergantung pada komposisi data yang dikumpulkan (yaitu, isi badan paket) dan peralatan yang diservis (selanjutnya disebut sebagai "tergantung sesi" dan "tidak tergantung sesi"4, masing-masing ).

Modul kontrol adalah proses yang tidak bekerja dengan aliran paket data dan dimaksudkan, sebagai aturan, untuk mengontrol beberapa elemen dari sistem qdpb. Implementasi modul semacam itu, oleh karena itu, tidak bergantung pada konten aliran paket, atau pada konten badan paket, yang memastikan universalitasnya (independensi sesi).

Selain itu, proses yang menerima data sumber tidak melalui aliran paket juga diklasifikasikan di sini, misalnya, modul untuk mewakili (memvisualisasikan) data yang diproses dalam implementasi sistem SPHERE DAQ saat ini, lihat paragraf II.5. Modul kontrol seperti itu dapat diimplementasikan baik dalam sesi-independen atau sesi-bergantung cara.

Modul layanan adalah proses yang mengatur aliran paket dan tidak mengubahnya. Itu dapat membaca dari aliran paket dan/atau menulis ke aliran paket, sedangkan isi aliran input dan output dari modul layanan identik. Implementasi modul layanan tidak bergantung pada konten aliran paket, atau pada konten badan paket, yang memastikan universalitasnya.

Titik cabang adalah titik awal dan/atau akhir untuk beberapa aliran paket dan dimaksudkan untuk membuat beberapa aliran paket keluaran yang identik dari beberapa aliran paket input yang berbeda (dihasilkan oleh sumber yang berbeda). Titik cabang tidak mengubah isi paket. Implementasi titik cabang tidak tergantung pada isi aliran paket, yang menjadikannya universal. Urutan paket dari berbagai aliran input di aliran output adalah arbitrer, tetapi urutan paket dari masing-masing aliran input dipertahankan: Titik cabang juga mengimplementasikan buffer paket dan menyediakan sarana untuk mengelolanya. Direkomendasikan untuk mengimplementasikan titik cabang sebagai bagian dari kernel OS (dalam bentuk modul atau driver yang dapat dimuat) yang menyediakan panggilan sistem yang sesuai (panggilan) untuk mengelola statusnya sendiri, mengeluarkan status ini di luar, mengelola buffer paket, mendaftarkan aliran input dan output yang bekerja dengannya. Bergantung pada keadaan internal, syscall titik cabang menerima (memblokir penerimaan, menerima, dan mengabaikan) paket dari aliran input mana pun dan syscall mengirim (memblokir pengiriman) semua(x) paket yang diterima ke aliran output.

Event stitcher5 adalah varian dari titik cabang, juga dirancang untuk membuat beberapa paket keluaran yang identik dari beberapa aliran masukan paket yang berbeda (dari sumber yang berbeda). Penggabung peristiwa memodifikasi isi paket dengan cara berikut: header dari setiap paket output diperoleh dengan membuat header paket baru, dan body diperoleh dengan menghubungkan secara berurutan satu atau lebih badan (satu dari masing-masing terdaftar aliran input - yang disebut saluran input) yang disebut. paket input "sesuai" dengannya. Dalam implementasi saat ini, untuk mencocokkan paket input dan output, diperlukan hal-hal berikut: - kecocokan jenis (header.type) paket input dan output yang dideklarasikan untuk setiap saluran input saat didaftarkan, dan - kecocokan angka (header .num) paket input untuk kandidat yang cocok di semua saluran input. Istilah "event stitcher" diperkenalkan karena lebih akurat mencirikan fungsionalitas yang diusulkan (agak sederhana), berbeda dengan sistem yang agak rumit yang disebut "event builder". Paket dengan tipe yang tidak memiliki kecocokan yang dideklarasikan dibuang saat memasuki saluran input. Paket dengan nomor yang tidak cocok di semua saluran input akan dibuang. Implementasi event stitcher tidak tergantung pada isi paket. Direkomendasikan untuk mengimplementasikan event stitcher sebagai bagian dari kernel OS (dalam bentuk modul atau driver yang dapat dimuat) yang menyediakan panggilan sistem yang sesuai (panggilan) untuk mengelola statusnya sendiri, mengeluarkan status ini di luar, dan mendaftarkan input dan output aliran yang bekerja dengannya. Supervisor adalah modul kontrol (atau berfungsi, jika paket kontrol diterapkan) yang setidaknya memulai, menghentikan, dan mengontrol sistem qdpb atas perintah pengguna sistem (selanjutnya disebut "operator"). Korespondensi tindakan supervisor dengan perintah operator dijelaskan dalam file konfigurasi sv.conf(S) pertama. Dalam implementasi saat ini, file konfigurasi adalah makefile. Elemen-elemen sistem qdpb dikelola melalui mekanisme yang disediakan oleh elemen-elemen tersebut. Elemen terkelola dari sistem qdpb adalah: elemen kernel OS (modul yang dapat dimuat dari subsistem pemeliharaan perangkat keras, titik cabang, event stitcher); modul kerja. Manajemen elemen lain dari sistem qdpb tidak disediakan, serta reaksi terhadap situasi dalam sistem. Untuk kendali jarak jauh, mis. mengelola elemen sistem qdpb pada komputer selain supervisor yang menjalankan proses (selanjutnya disebut "komputer jarak jauh"), supervisor meluncurkan modul kontrol pada mereka menggunakan alat OS standar - rsh(l) / ssh(l), rcmd( 3) menangkan rpc(3). Untuk dialog operator dengan supervisor, yang terakhir dapat mengimplementasikan antarmuka pengguna grafis interaktif (Graphics User Interface, selanjutnya disebut sebagai "GUI") atau antarmuka baris perintah interaktif. Beberapa elemen sistem qdpb yang memiliki GUI sendiri dapat dikontrol langsung oleh operator, tanpa partisipasi seorang supervisor (misalnya, modul penyajian data). Proyek di atas sebagian besar dilaksanakan. Mari kita pertimbangkan secara lebih rinci poin-poin kunci implementasi.

Sistem Akuisisi Data Polarimeter

Secara default, utilitas sphereconf mengonfigurasi modul modul yang dapat dimuat yang ditentukan untuk bekerja dengan driver perangkat keras CAMAC "kkO". Tidak ada informasi spesifik yang diteruskan ke modul yang dapat dimuat. Ketika ditentukan pada baris perintah, utilitas sphereconf menguji konfigurasi modul beban modul yang ditentukan dan mencetaknya ke aliran keluaran kesalahan. Perilaku default dari utilitas sphereconf diubah oleh sakelar baris perintah di atas. Utilitas sphereconf mengembalikan kode nol pada keberhasilan dan positif sebaliknya. Utilitas kontrol sphereoper(8) untuk penangan interupsi CAMAC disebut sphereoper dan memiliki antarmuka perintah berikut: sphereoper [-v] [-b # ] startstop)statusinitfinishqueclJcntcl baris, dalam modul yang dapat dimuat yang terpasang ke cabang CAMAC ke-0, dan menampilkan hasil eksekusi ke aliran keluaran kesalahan. Dengan demikian, utilitas sphereoper dapat digunakan untuk mengimplementasikan beberapa tindakan yang dijelaskan dalam file konfigurasi sv.conf(5) supervisor. Perilaku default dari utilitas sphereoper diubah oleh sakelar baris perintah di atas. Utilitas sphereoper mengembalikan kode nol pada keberhasilan dan positif sebaliknya. Untuk mengukur kecepatan eksekusi perintah CAMAC, pengendali interupsi speedtest CAMAC kustom juga diimplementasikan (untuk detail lebih lanjut tentang pengujian sistem DAQ SPHERE di bangku, lihat di bawah), yang, untuk setiap interupsi yang diproses dari CAMAC, mengeksekusi nomor yang dikonfigurasi kali perintah CAMAC yang diuji (dipilih dengan mengubah file sumber speedtest.c ). Modul beban speedtest dikonfigurasikan oleh utilitas stconf(8) dan dikendalikan oleh utilitas sphereoper(8) (hanya nilai mulai, berhenti, status, dan cntcl dari argumen posisi pertama yang didukung).

Dibandingkan dengan utilitas sphereconf (8), utilitas konfigurasi stconf(8) memiliki sakelar baris perintah opsional tambahan -p # untuk meneruskan informasi spesifik ke modul yang dapat dimuat, yang berarti jumlah pengulangan dari perintah CAMAC yang diuji, yaitu 10 secara default, jika tidak mirip dengan yang terakhir.

Sistem SPHERE DAQ menggunakan (dalam non-didistribusikan, yaitu dieksekusi seluruhnya pada satu komputer, konfigurasi) setidaknya penulis modul kerja (1), modul layanan bpget(l) dan (opsional) modul kontrol - supervisor sv( l) dan modul representasi grafis dari log sistem alarm(1) dari set modul perangkat lunak sesi-independen yang disediakan oleh sistem qdpb. Selanjutnya, pertimbangkan modul perangkat lunak khusus untuk sistem DAQ SPHERE.

Pengumpul statistik dalam implementasi saat ini disebut statman dan, dalam hal sistem qdpb, modul kerja, konsumen aliran paket yang mengumpulkan data dalam memori bersama dalam bentuk yang nyaman untuk digunakan oleh modul perangkat lunak presentasi data (lihat di bawah), dan memiliki antarmuka perintah berikut: statman [- o] [-b bpemstat [-e] ] [-c(- runcffile )]. [-s(- cellcffile )J [-k(- knobjcffile )] [-i(- cleancffile )] [-p(- pidfile )]

Secara default, modul statman membaca paket dari aliran input standar, mengumpulkan informasi dari badan paket.data dari setiap paket yang masuk, dan mengakumulasikannya dalam memori bersama sesuai dengan file konfigurasi default. Saat startup, pengumpul statistik membaca file konfigurasi dalam format RVN.conf(5), cell.conf(5), knobj.conf(5) dan clean.conf(5) (lihat paragraf P.3) dan karenanya menginisialisasi susunan internal struktur pdat, sel, knvar, knfun, knobj; menjalankan siklus pembuatan atas semua objek yang diketahui yang diinisialisasi dan menghasilkan acara PR0G_BEG, setelah itu membaca paket dari aliran input standar dan untuk setiap paket yang diterima meningkatkan penghitung global yang sesuai dengan jenis acaranya dan melakukan siklus penghitungan hasil untuk semua sel yang diinisialisasi dan siklus pengisian/pembersihan untuk semua objek yang diketahui diinisialisasi. Setelah menerima kondisi akhir file EOF pada input standar atau sinyal SIGTERM, ini menghasilkan peristiwa PR0G_END, jadi pembatalan SIGKILL tidak disarankan. Peristiwa PR0G_BEGIN dan PR0G_END juga digunakan untuk menghitung hasil untuk semua sel yang diinisialisasi dan siklus pengisian/penghapusan untuk semua objek yang diketahui diinisialisasi.

Perilaku default modul statman diubah oleh sakelar baris perintah di atas.

Modul statman mengembalikan kode nol pada keberhasilan dan positif sebaliknya.

Modul statman mengabaikan sinyal SIGQUIT. Sinyal SIGHUP digunakan untuk mengkonfigurasi ulang modul statman yang sudah berjalan dengan membaca ulang file konfigurasi runcffile , cellcffile , dan knobjcffile (namun, dengan nama yang sama seperti saat modul dimulai), yang mengarah ke pembersihan lengkap semua informasi yang terakumulasi di momen dan mengatur ulang hasil semua perhitungan sel, mis. benar-benar setara dengan mengonfigurasi saat startup. Sinyal SIGINT menghasilkan pembacaan baru dari file konfigurasi file cellcf (dengan nama yang sama seperti saat startup) tanpa mengatur ulang hasil sel, yang dapat digunakan untuk "memprogram ulang" mereka dengan cepat. Sinyal SIGUSR1 menghapus semua informasi yang terakumulasi, termasuk penghitung peristiwa global internal, sinyal SIGUSR2 menghapus informasi yang terakumulasi sesuai dengan file konfigurasi cleancffile . Kedua sinyal ini juga mereset hasil semua sel perhitungan. Sinyal SIGTERM harus digunakan untuk mengirim permintaan penghentian yang anggun ke modul.

File konfigurasi objek yang diketahui dari modul statman hanya dapat berisi deklarasi tipe yang didukung oleh modul, saat ini sebagai berikut: "hist", "hist2", "cnt", "coord" dan "coord2" (lihat bagian II.3 untuk rincian). Untuk setiap baris data dalam file seperti itu, bidang pertama (nama), ketiga (jenis), kelima (isi acara), keenam (kondisi isi), dan ketujuh (isi acara) memiliki format standar knobj.conf(5) nilai. Bidang yang mewakili argumen fungsi buat (kedua), isi (keempat), hapus (kedelapan), dan hancurkan (kesembilan) harus sesuai dengan API dari masing-masing keluarga fungsi yang diketahui.

Analisis sumber kesalahan sistematis

Modul representasi data tekstual dimaksudkan untuk visualisasi tekstual dari informasi yang terakumulasi dalam memori bersama oleh kolektor statistik, ini disebut cntview dan memiliki antarmuka perintah berikut: cntview [-k(-I knobjconffile )] [-p(- pidfile )] [ waktu tidur.

Secara default, modul cntview membaca data yang terakumulasi dalam memori bersama oleh pengumpul statistik statman(l), menafsirkannya sesuai dengan file konfigurasi default dalam format knobj.conf(5), dan mencetak representasi teksnya (ASCII) ke aliran keluaran kesalahan.

Perilaku default modul cntview diubah oleh sakelar baris perintah di atas. Modul cntview mengembalikan kode nol pada keberhasilan dan positif sebaliknya. Modul cntview mengabaikan sinyal SIGQUIT. Sinyal SIGHUP digunakan untuk mengkonfigurasi ulang modul cntview yang sudah berjalan dengan membaca ulang file konfigurasi (tetapi dengan nama yang sama seperti saat modul dimulai). Sinyal SIGUSR1 ditangguhkan dan sinyal SIGUSR2 melanjutkan membaca informasi dari memori bersama dan menampilkannya. Sinyal SIGINT mengarahkan output data berikutnya ke printer dengan nama yang dikompilasi melalui utilitas Ipr(1). Sinyal SIGTERM harus digunakan untuk mengirim permintaan penghentian normal ke modul. File konfigurasi objek modul cntview yang diketahui hanya dapat berisi deklarasi tipe "penyok" yang didukung oleh modul (lihat Bagian II.3 untuk detailnya). Untuk objek yang dikenal "penyok", bidang pertama (nama), ketiga (tipe), kelima (isi acara), keenam (kondisi isi) dan ketujuh (isi acara) dari string data memiliki nilai standarnya untuk knobj.conf (S), maka sebagai bidang yang mewakili argumen dari fungsi buat (kedua), isi (keempat), hapus (kedelapan) dan hancurkan (kesembilan), harus sesuai dengan API dari keluarga fungsi yang diketahui terkait. Misalnya, deklarasi satu objek yang diketahui bertipe "dent" ditulis sebagai berikut: Obj0041 41;shmid;semid dent 41;3;semid;type_ULong;nht,type_String;4;cnt21:cnt22:cnt23 \ DATA_DAT_0 - NEVERMORE gen utilitas prescfg(l) (lihat paragraf II.3) menghasilkan deklarasi objek yang dikenal "penyok" di atas dari prototipe bentuk berikut: dent 41 1 -1 shmid semid 3 ULong nht 4 cnt%2lN DAT_0 - N OS Utilitas kontrol modul beban kernel disebut watcher dan memiliki antarmuka perintah berikut: watcher [-b # ] [-p(- pidfile )] [ sleeptime ] Secara default, utilitas watcher mengumpulkan informasi status pada interval 60 detik (dengan memanggil oper () dengan subfungsi HANDGETSTAT) dari pengendali interupsi pengguna KA -MAK, yang dilampirkan ke cabang CAMAC ke-0, menganalisis status cabang terakhir, dengan mempertimbangkan informasi serupa yang diterima sebelumnya, dan mengeluarkan pesan kesalahan ke aliran keluaran kesalahan. Dengan demikian, utilitas watcher dapat digunakan bersama dengan modul grafis syslog alarm(1) untuk melaporkan kesalahan tertentu dalam sistem SPHERE DAQ. Perilaku default utilitas pengamat diubah oleh sakelar baris perintah di atas. Utilitas pengamat mengembalikan kode nol pada keberhasilan dan positif sebaliknya. Utilitas pengamat mengabaikan sinyal SIGHUP, SIGINT, dan SIGQUTT. Sinyal SIGUSR1 ditangguhkan dan sinyal SIGUSR2 melanjutkan pengumpulan informasi. Sinyal SIGTERM harus digunakan untuk mengirim permintaan penghentian yang anggun ke modul. Supervisor sv(l) yang dijelaskan dalam paragraf II.2 dapat digunakan untuk mengontrol sistem SPHERE DAQ. Dimungkinkan juga untuk secara langsung, tanpa bantuan supervisor, menjalankan utilitas make (1) dengan nama yang sama dengan perintah operator target (target) dari file konfigurasi supervisor sv.conf. Mari kita jelaskan tujuan dari perintah utama operator: memuat - memuat dan mengonfigurasi modul kernel OS yang dapat dimuat - titik cabang (4) dan pengendali interupsi CAMAC sphere (4) khusus, meluncurkan modul layanan bpget(l) dan melampirkannya (dalam status BPRUN) ke titik cabang, inisialisasi peralatan CAMAC. unload (reverse to load command) - deinisialisasi perangkat keras CAMAC, penghentian modul bpget(l), pembongkaran titik cabang dan penangan interupsi khusus CAMAC, loadw - peluncuran penulis modul kerja (1) dengan permintaan untuk masuk parameter yang diperlukan dan pengingat kemungkinan memasukkan yang opsional dan melampirkannya (dalam status BSTOP) ke titik cabang. unloadw (membalik ke perintah loadw) - akhir dari modul penulis (1). load - Menjalankan pekerja statman(l) dan melampirkannya (dalam status BSTOP) ke titik cabang. membongkar (membalikkan ke perintah beban) - penyelesaian modul statman (1). loadh - meluncurkan histview (1) modul representasi data grafis menggunakan utilitas xterm(l) di jendela terpisah dari sistem grafis XII. unloadh (membalik ke perintah loadh) - akhiri modul histview (1). loadc - meluncurkan modul representasi data tekstual cntview (1) menggunakan utilitas xterm(l) di jendela terpisah dari sistem grafis XII. unloadc (kebalikan dari perintah loadc) - akhir dari modul cntview (1). start_all - Ubah status semua lampiran titik cabang menjadi BPRUN. stop_all (mundur ke perintah start_all) - ubah status semua lampiran ke titik cabang ke BSTOP. init - inisialisasi peralatan CAMAC (perlu untuk menjalankannya, misalnya, setelah menyalakan catu daya peti yang sedang dibaca, itu juga termasuk dalam beban). selesai (mundur ke perintah init) - deinisialisasi peralatan CAMAC (harus dilakukan, misalnya, sebelum mematikan daya, juga termasuk dalam pembongkaran). lanjutkan - mulai memproses interupsi CAMAC dan memulai utilitas pengamat. jeda (mundur untuk melanjutkan perintah) - akhir dari utilitas pengamat dan penghentian pemrosesan interupsi CAMAC. cleanall - pembersihan semua informasi yang terakumulasi dalam memori bersama oleh modul statman (1). clean - pembersihan informasi yang terakumulasi dalam memori bersama oleh modul statman (1), sesuai dengan file konfigurasi yang ditentukan saat modul diluncurkan dalam format clean.conf(5). pauseh (reverse to conth command) - jeda rendering data oleh modul histview (1). pausec (invers to contc command) - menangguhkan rendering data oleh modul cntview (1). conth - kelanjutan visualisasi data oleh modul histview (1). contc - kelanjutan visualisasi data oleh modul cntview (1). status - menampilkan ringkasan status elemen yang dimuat dari sistem DAQ SPHERE ke file log daemon syslogd(8). seelog - mulai melihat pesan dari sistem DAQ SPHERE dengan memasukkan file log daemon syslogd(8) menggunakan utilitas tail(l). confs - jeda visualisasi data dengan modul histview (1) dan cntview (1), konfigurasi ulang modul statman (1), histview (1) dan cntview (1), lanjutkan visualisasi data (digunakan setelah mengubah file konfigurasi yang sesuai). Sistem DAQ SPHERE saat ini menggunakan paket perangkat lunak pihak ketiga yang didistribusikan secara bebas berikut (selain yang "diwarisi" dari sistem qdpb): paket satas - implementasi subsistem layanan CAMAC. Paket ROOT - digunakan sebagai API visualisasi grafis histogram untuk mengimplementasikan modul tampilan data histview (1).

Golyshkov, Vladimir Alekseevich

Deuteron adalah inti atom yang terdiri dari satu proton dan satu neutron. Dengan mempelajari sifat-sifat sistem nuklir paling sederhana ini (energi ikat deuteron, spin, momen magnetik dan kuadrupol), seseorang dapat memilih potensial yang menggambarkan sifat-sifat interaksi nukleon-nukleon.

Fungsi gelombang deuteron (r) memiliki bentuk

adalah pendekatan yang baik untuk seluruh rentang r.
Karena spin dan paritas deuteron adalah 1 + , nukleon dapat berada dalam keadaan s (L = 0 + 0), dan spinnya harus paralel. Tidak adanya keadaan terikat dengan putaran 0 dalam deuteron menyatakan bahwa gaya nuklir bergantung pada putaran.
Momen magnetik deuteron dalam keadaan S (lihat Momen magnetik inti) (S) = 0,8796μ N , mendekati nilai eksperimen. Perbedaannya dapat dijelaskan dengan campuran kecil dari keadaan D (L = 1 + 1) dalam fungsi gelombang deuteron. Momen magnetik dalam keadaan D
(D) = 0,1204μ N . Pengotor keadaan-D adalah 0,03.

Kehadiran campuran keadaan-D dan momen kuadrupol di deuteron membuktikan karakter non-pusat gaya nuklir. Gaya seperti itu disebut gaya tensor. Mereka bergantung pada besarnya proyeksi spin s 1 dan s 2 , nukleon pada arah vektor satuan , diarahkan dari satu nukleon deuteron ke nukleon deuteron lainnya. Momen quadrupole positif dari deuteron (ellipsoid memanjang) sesuai dengan daya tarik nukleon, ellipsoid yang rata sesuai dengan tolakan.

Interaksi spin-orbit memanifestasikan dirinya dalam fitur hamburan partikel dengan putaran bukan nol pada target non-terpolarisasi dan terpolarisasi dan dalam hamburan partikel terpolarisasi. Ketergantungan interaksi nuklir pada bagaimana momen orbital dan spin nukleon diarahkan relatif satu sama lain dapat ditemukan dalam percobaan berikut. Seberkas proton tak terpolarisasi (berputar dengan probabilitas yang sama diarahkan secara konvensional "naik" (lingkaran biru pada Gambar 3) dan "bawah" (lingkaran merah)) jatuh pada target 4 He. Spin 4 He J = 0. Karena gaya nuklir bergantung pada orientasi relatif dari vektor momentum orbital dan spin , proton terpolarisasi selama hamburan, yaitu. proton dengan putaran "naik" (lingkaran biru), di mana ls, lebih cenderung menyebar ke kiri, dan proton dengan putaran "turun" (lingkaran merah), yang ls, lebih cenderung menyebar ke kanan. Jumlah proton yang dihamburkan ke kanan dan ke kiri adalah sama, namun, pada hamburan pada target pertama, polarisasi berkas terjadi - dominasi partikel dengan arah putaran tertentu dalam berkas. Selanjutnya, sinar kanan, di mana proton dengan spin "turun" mendominasi, jatuh pada target kedua (4 He). Seperti pada hamburan pertama, proton dengan putaran "atas" sebagian besar menyebar ke kiri, dan proton dengan putaran "bawah" sebagian besar menyebar ke kanan. Tapi sejak di berkas sekunder, proton dengan spin "turun" mendominasi; setelah hamburan pada target kedua, asimetri sudut dari proton yang tersebar relatif terhadap arah datangnya berkas pada target kedua akan diamati. Jumlah proton yang didaftarkan oleh detektor kiri akan lebih sedikit dari jumlah proton yang didaftarkan oleh detektor kanan.
Sifat pertukaran interaksi nukleon-nukleon memanifestasikan dirinya dalam hamburan neutron energi tinggi (beberapa ratus MeV) oleh proton. Penampang diferensial untuk hamburan neutron memiliki maksimum untuk hamburan balik dalam cm, yang dijelaskan oleh pertukaran muatan antara proton dan neutron.

Sifat gaya nuklir

1. Jarak pendek gaya nuklir (a ~ 1 fm).
2. Besar nilai potensial nuklir V ~ 50 MeV.
3. Ketergantungan gaya nuklir pada spin partikel yang berinteraksi.
4. Karakter tensor interaksi nukleon.
5. Gaya nuklir bergantung pada orientasi timbal balik spin dan momen orbital nukleon (gaya spin-orbit).
6. Interaksi nuklir memiliki sifat kejenuhan.
7. Mengisi kemerdekaan kekuatan nuklir.
8. Pertukaran karakter interaksi nuklir.
9. Gaya tarik antar nukleon pada jarak jauh (r > 1 fm) digantikan oleh gaya tolak menolak pada jarak pendek (r< 0.5 Фм).

Potensi nukleon-nukleon memiliki bentuk (tanpa syarat pertukaran)