წყალბადის იონის მუხტის განსაზღვრა. მოლეკულური წყალბადის იონი

ექსპერიმენტული მონაცემებით წყალბადის მოლეკულის პირველი იონიზაციის ენერგია (PIE) არის 1,494 კჯ/მოლი. წყალბადის მოლეკულასთან ელექტრონის უფსკრულის შედეგად წარმოიქმნება დადებითი წყალბადის იონი (H 2 +). გამოთვლილი მონაცემების ექსპერიმენტულ მონაცემებთან შესადარებლად, უნდა გამოვთვალოთ დადებითი წყალბადის იონის ენერგია იმავე სქემის მიხედვით, რომელიც გამოვიყენეთ წყალბადის მოლეკულის ენერგიის დასადგენად. ამ სქემის გამოყენებისას მივდივართ დასკვნამდე, რომ წყალბადის დადებითი იონის ენერგია უდრის არა ჰელიუმის, არამედ წყალბადის მსგავსი ატომის ენერგიას, რომლის მუხტი Z უდრის შემცირებულ მუხტს E წერტილში, ხოლო Z შეიძლება გამოითვალოს შემდეგი ფორმულის გამოყენებით:
Z = (N 2 /2n) [(4n/N) 2/3 - 1] 3/2 - S n,

სადაც N არის ბირთვული მუხტი პროტონულ ერთეულებში; n არის შემაკავშირებელ ელექტრონების რაოდენობა; S n - ინტერელექტრონული მოგერიების აღნიშვნა. ერთი ელექტრონის შემთხვევაში (H 2 +) S n არის ნული. ამ ფორმულის დეტალური მტკიცებულება მოცემულია მონოგრაფიაში.
ამ განტოლების გამოყენებით გამოთვლისას ვხვდებით, რომ:

Z = (1 2 /2) [(4/1) 2/3 - 1] 3/2 = 0.5 (40.666 - 1) 1.5 = 0.93

შესაბამისად, H 2 + ენერგია განისაზღვრება ფორმულით:

E H2 + = 1 317 . 0,932 = 1 150 კჯ/მოლი

H 2 + მოლეკულა შეიძლება წარმოდგენილი იყოს როგორც წყალბადის ატომისა და პროტონისგან წარმოქმნილი მოლეკულა. საწყისი კომპონენტების მთლიანი ელექტრონული ენერგია უდრის წყალბადის ატომის PIE-ს, ანუ 1317 კჯ/მოლი. ანუ, გათვლებით, H 2 + იონის წარმოქმნა არ ათავისუფლებს ენერგიას, არამედ, პირიქით, დაკარგვაღირებულება 167 კჯ/მოლი. ამრიგად, გამოთვლების მიხედვით, H 2 + მოლეკულა უკიდურესად არასტაბილურია. [ეს ფაქტი მოხსენიებულია Encyclopedia of Inorganic Chemistry-ში (1994) 1463 გვერდზე.] შესაბამისად, როდესაც წყალბადის მოლეკულიდან ერთი ელექტრონი ამოღებულია, ის წყალბადის ატომად და პროტონად იშლება. ჯამური ენერგია ამ შემთხვევაში არის 1317 კჯ/მოლი. ამრიგად, წყალბადის მოლეკულის (E H2) ექსპერიმენტულად გამოთვლილი ელექტრონული ენერგია განისაზღვრება ფორმულით:
E H2 = 1317 კჯ/მოლი + 1494 კჯ/მოლი = 2811 კჯ/მოლი,

სადაც 1,317 კჯ/მოლი არის წყალბადის ატომის ენერგეტიკული ღირებულება და 1,494 კჯ/მოლი არის წყალბადის ატომის PIE (FIE H 2). განტოლებების გამოყენებით გამოთვლილი წყალბადის მოლეკულის ენერგია იყო 2.900 კჯ/მოლი. ექსპერიმენტულ და გამოთვლილ მონაცემებს შორის შეუსაბამობა იყო 3,06%.

ამრიგად, (2.900 კჯ/მოლი - 2.811 კჯ/მოლი) / 2.900 კჯ/მოლი = 0.0306. ანუ განტოლებების გამოყენებით გამოთვლილი წყალბადის მოლეკულის ენერგიის ღირებულება 3,06%-ით მეტი აღმოჩნდა ექსპერიმენტული მონაცემებით მიღებულ მნიშვნელობაზე.

როგორც უკვე აღვნიშნეთ ამ ნაწილში, წყალბადის მოლეკულის ენერგია შეიძლება გამოითვალოს ისევე, როგორც ჰელიუმის მსგავსი ატომის ენერგია (ბირთვი, რომელიც გარშემორტყმულია ორი ელექტრონით). ჰელიუმის მსგავსი ატომების გაანგარიშების საფუძველზე ვიღებთ:

E ლარი = 1.317 (Z - 0.25) 2 2

1, 2 და 3 პროტონული ერთეულის ტოლი ბირთვული მუხტის მქონე ჰელიუმის მსგავსი ატომების ენერგია იყო 1,485; 8.025 და 19.825 კჯ/მოლი, შესაბამისად. შედარებისთვის, ამ ატომების ექსპერიმენტულად გამოთვლილი ენერგია (H¯; He; და Li +-ის იონიზაციის ენერგიების ჯამი) იყო 1,395; 7.607 და 19.090 კჯ/მოლი, შესაბამისად.

სხვა სიტყვებით რომ ვთქვათ, ექსპერიმენტულად გამოთვლილი ენერგეტიკული მნიშვნელობები H¯-სთვის; ის; ხოლო Li + გამოთვლილ მონაცემზე ნაკლები აღმოჩნდა 6,1%-ით; 5.2% და 3.7% შესაბამისად.

როგორც ზემოთ აღინიშნა, წყალბადის მოლეკულის ენერგიის ექსპერიმენტულად განსაზღვრული მნიშვნელობა აღმოჩნდა 3,06%-ით ნაკლები მოდელის საფუძველზე გამოთვლილ სიდიდეზე, რაც საკმაოდ დამაჯერებლად ადასტურებს, რომ მოდელი აბსოლუტურად ზუსტია.

წყალბადის იონის ენერგია H 2 +

ფორმულიდან (66.2), რომელიც აერთიანებს ფარადეის ორივე კანონს, გამოდის, რომ თუ მუხტი რიცხობრივად ტოლია ფარადეის მუდმივთან, მაშინ მასა ტოლია, ანუ როცა ელექტროლიტში გადის 96484 C-ის ტოლი მუხტი, [კგ]. გამოიყოფა ნებისმიერი ნივთიერება, ანუ ლოცვა ამ ნივთიერებისთვის. სხვა სიტყვებით რომ ვთქვათ, ნივთიერების ერთი მოლის გასათავისუფლებლად, ელექტროლიტში მუხტი უნდა გადიოდეს, რიცხობრივად ტოლი [C]. ამრიგად, ერთვალენტიანი ნივთიერების მოლის (1,008 გ წყალბადი, 22,99 გ ნატრიუმი, 107,87 გ ვერცხლი და ა.შ.) მოლის გამოყოფისას ელექტროლიტში გადის C-ის რიცხობრივად ტოლი მუხტი; როდესაც ორვალენტიანი ნივთიერების მოლი გამოიყოფა (16,00გრ ჟანგბადი, 65,38გრ თუთია, 63,55გრ სპილენძი და ა.შ.), ელექტროლიტში გადის C-ის რიცხობრივად ტოლი მუხტი და ა.შ.

მაგრამ ჩვენ ვიცით, რომ ნებისმიერი ნივთიერების ერთი მოლი შეიცავს ატომების იგივე რაოდენობას, ავოგადროს მუდმივის ტოლი მოლი-1. ამრიგად, ელექტროდზე გამოთავისუფლებული მონოვალენტური ნივთიერების თითოეული იონი ატარებს მუხტს

კლ. (69.1)

ორვალენტიანი ნივთიერების თითოეული ატომის გამოთავისუფლებით, მუხტი გადის ელექტროლიტში C, ორჯერ დიდი და ა.შ. ზოგადად, როდესაც გამოთავისუფლებულია ვალენტური ნივთიერების თითოეული ატომი, ელექტროლიტის მეშვეობით გადადის მუხტი [C].

ჩვენ ვხედავთ, რომ ელექტროლიზის დროს გადაცემული მუხტები თითოეულ იონთან არის ელექტროენერგიის გარკვეული მინიმალური რაოდენობის მთელი რიცხვი C-ის ტოლი. ნებისმიერი მონოვალენტური იონი (კალიუმი, ვერცხლი და ა.შ.) ატარებს ერთ ასეთ მუხტს. ნებისმიერი ორვალენტიანი იონი (თუთიის იონი, ვერცხლისწყალი და ა.შ.) ატარებს ორ ასეთ მუხტს. ელექტროლიზის დროს არასოდეს ხდება შემთხვევები, როდესაც იონთან ერთად C-ის ფრაქციული ნაწილის შემცველი მუხტი გადადის. გერმანელი ფიზიკოსი და ფიზიოლოგი ჰერმან ჰელმჰოლცი (1821-1894), რომელმაც ყურადღება გაამახვილა ფარადეის კანონის ამ შედეგზე, აქედან დაასკვნა, რომ ელექტროენერგიის მითითებული რაოდენობა Kl წარმოადგენს ბუნებაში არსებულ ელექტროენერგიის უმცირეს რაოდენობას; ამ მინიმალურ მუხტს ელემენტარული მუხტი ეწოდება. მონოვალენტური ანიონები (ქლორის, იოდის და სხვ.) ატარებენ ერთ უარყოფით ელემენტარულ მუხტს, მონოვალენტური კათიონები (წყალბადის, ნატრიუმის, კალიუმის, ვერცხლის იონები და სხვ.) - ერთი დადებითი ელემენტარული მუხტი, ორვალენტიანი ანიონები - ორი უარყოფითი ელემენტარული მუხტი, ორვალენტიანი. კათიონები - ორი დადებითი ელემენტარული მუხტი და ა.შ.

ამრიგად, ელექტროლიზის ფენომენებში მკვლევარებმა პირველად წააწყდნენ ელექტროენერგიის დისკრეტული (შეწყვეტილი) ბუნების გამოვლინებებს (§ 5) და შეძლეს დაედგინათ ელემენტარული ელექტრული მუხტი. მოგვიანებით აღმოაჩინეს სხვა ფენომენები, რომლებშიც ვლინდება ელექტროენერგიის დისკრეტული ბუნება და ნაპოვნი იქნა სხვა გზები ელემენტარული უარყოფითი მუხტის - ელექტრონის მუხტის გასაზომად. ყველა ეს გაზომვა აძლევდა ელექტრონის მუხტს იგივე მნიშვნელობას, რაც ახლახან მივიღეთ ფარადეის კანონიდან. ეს არის ელექტროლიტების მეშვეობით დენის გავლის იონური მექანიზმის სისწორის საუკეთესო დადასტურება, რაც წინა აბზაცში ავღნიშნეთ.

იონები ჩვეულებრივ აღინიშნება ნიშნებით "+" ან "-" შესაბამისი ფორმულების მახლობლად (ჩვეულებრივ ზედა მარჯვნივ). "+" ან "-" ნიშნების რაოდენობა უდრის იონის ვალენტობას (მაგალითად, სპილენძის იონები არის ან, ქლორის იონები მხოლოდ და ა.შ.).

  • § 8. საკითხი ელექტრომაგნიტური ინდუქციის კანონის ფარადეისა და მაქსველისეული ფორმულირების იდენტურობის პირობების შესახებ.
  • § 9. ცვლადი კონტურის შემთხვევა.
  • § 10. ზოგადი დასკვნა ელექტრომაგნიტური კანონის შესახებ
  • § 11. მაგნიტური ნაკადის გარდაქმნების შესახებ.
  • § 12. გამტარის მიერ მაგნიტური ხაზების მოჭრის მექანიზმი.
  • 1) ფარადეი, ექსპერიმენტული კვლევები ელექტროენერგიაში, ტ. 1, § 238.
  • § 13. ტრანსფორმატორში მაგნიტური ნაკადის გარდაქმნები.
  • § 14. მაგნიტური ეკრანების როლი.
  • § 15. უჯაგრის DC მანქანის პრობლემა.
  • 1) მუდმივი მაგნიტების მქონე მოწყობილობები ითვალისწინებენ დენის საშუალო მნიშვნელობას და ამიტომ არ იძლევიან რაიმე გადახრას წმინდა ალტერნატიული დენით.
  • § 16. მაგნიტური წრე.
  • § 17. მაგნიტური ძალის წრფივი ინტეგრალი.
  • § 18. მაგნიტური წრის კანონის ზუსტი ფორმულირების წარმოშობა.
  • § 19. მაგნიტური წრის კანონის მიახლოებითი გამოხატულება.
  • 1) ყოველი გამტარი, რა თქმა უნდა, სამი განზომილების სხეულია; ამ გამოთქმით ჩვენ ხაზს ვუსვამთ ამ შემთხვევაში მხოლოდ გამტარის განივი ზომებს, რომლებიც მნიშვნელოვანია სიგრძესთან შედარებით
  • § 20. მაგნიტური ნაკადის ენერგია.
  • § 21. მაგნიტური ხაზის ენერგია (ერთი მაგნიტური მილი
  • § 22. მაგნიტური ხაზების გაყვანა.
  • 1) ვ.ტომსონის (ლორდ კელვინი) აბსოლუტურ ელექტრომეტრში გვაქვს მსგავსი „მცველი რგოლი“.
  • 1) მაქსველი, ტრაქტატი ელექტროენერგიისა და მაგნეტიზმის შესახებ, ტ. II, §§641-645.
  • § 23. მაგნიტის ამწევი ძალა.
  • § 24. გამოყოფის გამტარი.
  • § 25. ელექტრომაგნიტური ძალის ბუნება.
  • § 26. მაგნიტური ხაზების ლატერალური ბიძგი.
  • § 27. მაგნიტური ხაზების გარდატეხა.
  • § 28. მაგნიტური ნაკადის ინერციის პრინციპი.
  • § 29 მაგნიტური ინერციის პრინციპის ზოგადი ფორმულირება
  • თავი II. მატერიის მაგნიტური თვისებები.
  • § 30. მატერიის როლი მაგნიტურ პროცესში.
  • § 31. „მაგნიტური მასების“ ფიქტიურობა.
  • 1) ფარადეი, ექსპერიმენტული კვლევები ელექტროენერგიაში §§ 3313 - 3317.
  • § 32. მაგნიტური მასალების ზოგადი მახასიათებლები.
  • § 33. მაგნიტური ციკლი.
  • § 34. ჰისტერეზის მარყუჟი, როგორც მაგნიტური მახასიათებელი
  • § 36. ჰისტერეზის დანაკარგების გაანგარიშება და სტეინმეცის ფორმულა.
  • § 37. მბრუნავი ელემენტარული მაგნიტების ჰიპოთეზა.
  • § 38. მაგნიტური გაჯერება.
  • § 39. ტვინის შერყევის გავლენა მაგნიტურ თვისებებზე.
  • § 40. ტემპერატურის პირობების გავლენა მატერიის მაგნიტურ თვისებებზე.
  • § 41. მაგნიტური სიბლანტე.
  • § 42. სხეულების ზომის ცვლილება მაგნიტიზაციის დროს.
  • § 43. ბრუნვის ჰისტერეზი.
  • § 44. რკინისა და მისი შენადნობების ზოგიერთი მაგნიტური თვისება.
  • თავი III ელექტრული გადაადგილება.
  • § 45. ელექტრომაგნიტური პროცესების ზოგადი მახასიათებლები.
  • § 47. ელექტრული გადაადგილება. მაქსველის ძირითადი დებულებები.
  • 1) ამჟამად დიელექტრიკული მუდმივი ჩვეულებრივ აღინიშნება -ით.
  • 2) მთარგმნელის დახრილი ასოები.
  • § 48. ელექტრული გადაადგილების საზომი.
  • § 49. გადაადგილების დენი.
  • § 50. მაქსველის თეორემა.
  • § 51. ელექტრული გადაადგილების ბუნება.
  • § 52. მაქსველის თეორემის განმარტებები. დასკვნები ძირითადიდან
  • § 53. უწყვეტობის პრინციპის მათემატიკური ფორმულირება
  • § 54. მექანიკური ანალოგია.
  • § 55. დენის უწყვეტობა ელექტრული კონვექციის შემთხვევაში.
  • § 56. მიმდინარე უწყვეტობის რთული მაგალითები.
  • თავი IV ელექტრული ველი.
  • § 57. ელექტრული ველის კავშირი ელექტრომაგნიტურ პროცესებთან. ელექტროსტატიკის სფერო.
  • § 58. კულონის კანონი და მისგან წარმოშობილი განმარტებები და მიმართებები.
  • § 59. ელექტრომოძრავი ძალა და პოტენციური განსხვავება. ელექტრომოძრავი ძალის კანონი.
  • 1) მაქსველი, ტრაქტატი ელექტროენერგიისა და მაგნეტიზმის შესახებ, ტ. I, § 45.
  • § 60. გარემოს ელექტრული დეფორმაცია.
  • § 61. გადაადგილების ხაზები.
  • § 62. გადაადგილების მილი.
  • § 63. ფარადეის მილები.
  • § 64. ფარადეის მილი და მასთან დაკავშირებული ელექტროენერგიის რაოდენობა.
  • § 65. მაქსველის თეორემის მეორე ფორმულირება.
  • § 66. ელექტრიფიკაცია გავლენის გზით. ფარადეის თეორემა.
  • § 67. ელექტრული ველის ენერგია.
  • § 68. ელექტრული ველის მექანიკური გამოვლინებები.
  • § 69. ფარადეის მილების რეფრაქცია.
  • § 70. ელექტრული სიმძლავრე და დიელექტრიკული მუდმივი.
  • § 71. დიელექტრიკის თვისებები.
  • 1) მაქსველი. ტრაქტატი ელექტროენერგიისა და მაგნეტიზმის შესახებ, ტ. I, § 59 (ბოლოს).
  • თავი V. ელექტრული დენის ბუნება.
  • § 72 ზოგადი მოსაზრებები მიმდინარეობის ბუნების შესახებ.
  • 1) ფარადეი, ექსპერიმენტული კვლევები ელექტროენერგიაში, § 3303.
  • 1) მაქსველი, ტრაქტატი ელ. და მაგნ., ტ. II, § 572.
  • 2) ფარადეი, ექსპერიმენტული კვლევები ელექტროენერგიაში, §§ 517, 1642, 3269.
  • § 73. ელექტროენერგიის მოძრაობა გამტარების შიგნით.
  • 2) მაქსველი, ტრაქტატი ელ. და მაგნ., ტომი II, § 569.
  • § 74. ელექტრული ველის მონაწილეობა ელექტრული დენის პროცესში.
  • § 75. მაგნიტური ველის მონაწილეობა ელექტრული დენის პროცესში.
  • თავი VI.
  • § 76. ზოგადი მოსაზრებები.
  • §77. იონები.
  • 1 J. J. Thomson, ელექტროენერგიის გატარება გაზების მეშვეობით § 10.
  • § 78. მაიონებელი აგენტები.
  • § 79. იონის მუხტი და მასა.
  • § 80. გაზის წნევის გავლენა გამონადენის ბუნებაზე.
  • § 81. გაზებში დენის გავლის სხვადასხვა ეტაპები
  • § 82. ძირითადი მიმართებები, რომლებიც ახასიათებს დენს გაზებით.
  • § 83. მშვიდი გამონადენი. Გვირგვინი.
  • § 84. ფეთქებადი გამონადენი.
  • § 85. ვოლტაური რკალი.
  • § 86. რკალის გამსწორებლები.
  • § 87. გაზების მეშვეობით გამონადენის სხვადასხვა ეტაპები მცირე
  • 1) ნახ. 145 ბზინვარება აღინიშნება შავი შტრიხებით.
  • § 88. ელექტრული დენის გავლა სიცარიელეში.
  • § 89. ღრუ ელექტრონული მოწყობილობები.
  • § 90. დასკვნა.
  • თავი VII ელექტროდინამიკა.
  • § 91. მაქსველის ძირითადი დებულებები.
  • 1) „რაღაც პროგრესული და არა უბრალო მოწყობა“ (Exp. Res., 283).
  • 1) ფარადეი. ვადა რეზ., 283.
  • 1) გაითვალისწინეთ, რომ სწორედ აქედან იღებს სათავეს ტერმინი თვითინდუქცია, ანუ ინდუქცია საკუთარ მაგნიტურ ველში. თარჯიმანი.
  • § 92. ლაგრანგის განტოლებების მეორე ფორმა.
  • 1) იხილეთ, მაგალითად, და. ვ.მეშჩერსკი, „თეორიული მექანიკა“, ნაწილი II.
  • § 94. განზოგადებული კოორდინატების არჩევანი ელექტროდინამიკური სისტემისთვის.
  • § 95. ენერგია: პონდერო-კინეტიკური, ელექტროკინეტიკური და არა-ელექტროკინეტიკური.
  • 1) ტერმინი „პონდერო-კინეტიკური“ მომდინარეობს ლათინური სიტყვიდან pondus (gen. P. Ponderis), რაც წონას ნიშნავს და ამით მიუთითებს იმაზე, რომ
  • § 96. ელექტროდინამიურ სისტემაში მოქმედი ძალების ზოგადი გამოკვლევა.
  • § 97. ელექტროკინეტიკური ენერგია.
  • § 98. თვითინდუქციის ელექტრომოძრავი ძალა.
  • § 99. თვითინდუქციის კოეფიციენტი.
  • § 100. ურთიერთინდუქციის ელექტრომოძრავი ძალა.
  • § 101. ორმხრივი ინდუქციის კოეფიციენტი.
  • § 102. თვითინდუქციისა და ურთიერთდამოკიდებულების კოეფიციენტების მიმართება
  • § 103. სისტემის ცალკეულ წრეებთან გადაჯაჭვული მაგნიტური ნაკადების ზოგადი გამონათქვამები.
  • § 104. სისტემის ცალკეულ სქემებში გამოწვეულ ელექტრომოძრავი ძალების ზოგადი გამონათქვამები.
  • § 105. მოკლედ შერთვის მეორადი წრედის როლი.
  • § 106. თვითინდუქციისა და ურთიერთინდუქციის მოქმედი კოეფიციენტები.
  • § 107. ელექტრომაგნიტური ძალა. ზოგადი მოსაზრებები.
  • 1) როგორც ამ, ასევე ამ პარაგრაფში მოცემულ სხვა ფორმულირებებში, ჩვენ ვსაუბრობთ მთლიან მაგნიტურ ნაკადზე, ანუ ნაკადის შეერთების საერთო რაოდენობაზე განსახილველ წრესთან.
  • § 108. ელექტრომაგნიტური ძალის გაჩენის პირობები.
  • § 109. ზეგამტარი სქემების შემთხვევა.
  • § 110. გარე მაგნიტურ ველში დენის მქონე წრედის შემთხვევა.
  • § 111. მაგნიტური ხაზების გვერდითი გაფართოებისა და გრძივი დაჭიმვის მთავარი როლი.
  • § 112. სწორხაზოვანი გამტარის შემთხვევა გარე მაგნიტურ ველში.
  • § 113. ელექტრომაგნიტური ურთიერთქმედება ასინქრონულ ძრავში.
  • § 114. ელექტრომაგნიტური ძალის სიდიდე და მიმართულება ერთი დენის გამტარი წრედის შემთხვევაში.
  • 1) Pinch - ინგლისურად ნიშნავს "დარღვევას".
  • § 115. ორი წრედის ელექტრომაგნიტური ურთიერთქმედების ძალის სიდიდე და მიმართულება დენთან.
  • § 116. ნებისმიერი რიცხვის ელექტრომაგნიტური ურთიერთქმედების შემთხვევა
  • § 117. გარე მაგნიტურ ველში მდებარე დენის გამტარის მონაკვეთზე მოქმედი ელექტრომაგნიტური ძალა.
  • თავი VIII.ელექტრომაგნიტური ანერგიის მოძრაობა.
  • § 118. ელექტრომაგნიტური ველი.
  • 1) იხილეთ მაქსველი. ტრაქტატი ელექტროენერგიისა და მაგნეტიზმის შესახებ, ტ. II §§ 822 და 831 (თავში - მოლეკულური მორევების ჰიპოთეზის შესახებ).
  • § 119. ელექტრომაგნიტური ველის ძირითადი განტოლებები.
  • § 120. ელექტრომაგნიტური ველის დიფერენციალური განტოლებების ზოგადი ბუნება,
  • § 121. ელექტრომაგნიტური ენერგიის განაწილება.
  • § 123. მაქსველის თეორიის დამადასტურებელი ექსპერიმენტული მონაცემები.
  • § 124. ჰერცის ექსპერიმენტები.
  • § 125. ელექტრომაგნიტური ენერგიის მოძრაობის მექანიზმი. ვექტორი
  • § 126. დენის გავრცელება მეტალის მასებში. ზედაპირის ეფექტი.
  • 1) ვინაიდან, ზოგადად,
  • 1) ამ შემთხვევაში ვცვლით დიფერენციაციის რიგს, ანუ ჯერ ავიღებთ წარმოებულს y-ის მიმართ, შემდეგ კი t-ის მიმართ. როგორც მოგეხსენებათ, ეს არ იმოქმედებს შედეგზე.
  • 1) პ.კალანტაროფი. Les equations aux dimensions des grandeurs electriques. - Revue Generale de l "Electricite, 1929, t, XXV, No7, გვ. 235.

    • § 79. იონის მუხტი და მასა.

    წინა აბზაცებში ნათქვამიდან, უპირველეს ყოვლისა, გამომდინარეობს, რომ დადებითი და უარყოფითი იონების მუხტები, რომლებიც ნიშნით საპირისპიროა, უნდა იყოს იდენტური აბსოლუტური მნიშვნელობით, რადგან ისინი წარმოიქმნება, ზოგადად, ნეიტრალური მოლეკულების გაყოფით. ნივთიერება. რაოდენობების პირველი რაოდენობრივი განსაზღვრები, რომლებიც შესაძლებელს ხდის განვსაჯოთ სხვადასხვა კატეგორიის იონების მასაზე, გააკეთეს ჯ.

    კვლევების ძირითადი სერია მიეძღვნა იონის მუხტის თანაფარდობის განსაზღვრას ემის წონამდე მ. ჯ.ჯ.ტომსონის მიერ 1897 წელს გამოყენებული ერთ-ერთი მეთოდით მან ოპერაცია ე.წ. კათოდური სხივები,კრუკსის მიერ აღმოჩენილი და შედგება რამდენიმე ძალიან თავისებური ნაწილაკების ნაკადისგან, რომლებიც უარყოფით მუხტებს ატარებენ. როგორც ცნობილია, კათოდური სხივები კრუკსმა დააფიქსირა ძალიან მკაფიოდ გამოხატული ფორმით მინის ჭურჭლის შიგნით ძალიან იშვიათი სივრცით, რომელშიც ორი ელექტროდი იყო განთავსებული: ბრტყელი ან ოდნავ ჩაზნექილი კათოდი და რაიმე სახის ანოდი. ამ ელექტროდებს შორის საკმარისად მაღალი პოტენციალის სხვაობით, ზემოხსენებული კათოდური სხივები, რომლებსაც აქვთ მთელი რიგი განსაკუთრებული თვისებები, გამოდის უარყოფითი ელექტროდის ზედაპირიდან, დაახლოებით მასზე პერპენდიკულარულად. კათოდური სხივების სხივი გადახრილია განივი მაგნიტური ველის მოქმედებით, რომელიც შეიძლება გამოვლინდეს ან მილში გაზის ნარჩენების ფლუორესცენციის გამოყენებით, ან სპეციალური ეკრანის ფლუორესცენციის გამოყენებით, რომელზეც სხივები ეცემა. იგივე გადახრის მიღება შესაძლებელია კათოდური სხივების გავლის გზით კონდენსატორის ფირფიტებს შორის, რომელიც მდებარეობს

    მოთავსებულია მილის შიგნით და დამუხტულია რაიმე მუდმივი წყაროდან. ორივე შემთხვევაში, გადახრის მიმართულება ზუსტად შეესაბამება იმ ნაწილაკების უარყოფით ელექტროფიკაციას, რომლებიც ქმნიან კათოდური სხივებს. მსგავსი დაკვირვებები შეიძლება გაკეთდეს, მაგალითად, მილის გამოყენებით ძალიან იშვიათი გაზით, რომელიც ნაჩვენებია სურათზე 132.

    აქ C არის კათოდი, მაგრამ -ანოდი 2-3 მილიმეტრიანი უფსკრულით, AT -ლითონის დისკი, რომელიც დაკავშირებულია მიწასთან და აქვს უფსკრული დაახლოებით ერთი მილიმეტრის სიგანეზე, დ 1 და დ 2 - კონდენსატორის ფირფიტები, ფ - მინის მილის შიდა ზედაპირზე დეპონირებული ფლუორესცენტური ეკრანი. კათოდური სხივები, რომლებიც წარმოიქმნება C კათოდის ზედაპირიდან, გადის ჭრილებში მაგრამდა ATმიმართულებით ანდა მისცეს მანათობელი კვალი ეკრანზე რ.ახლა წარმოიდგინეთ, რომ მილი განლაგებულია ერთგვაროვან მაგნიტურ ველში 132 ფიგურის სიბრტყის პერპენდიკულარულად, ანუ OP-ის პერპენდიკულარულად. ამ შემთხვევაში, კათოდური სხივი სწორი ხაზიდან გადაიქცევა მრუდეში. (ან")წრის რკალის გასწვრივ, რომლის რადიუსიც დამოკიდებული იქნება მაგნიტურ ინდუქციაზე AT,დამუხტვიდან ენაწილაკები, რომლებიც ქმნიან კათოდური სხივებს, მათ მასაზე ტდა მათი სისწრაფიდან ვ. მართლაც, იონის ტრაექტორიის გამრუდების რადიუსი განისაზღვრება, ერთის მხრივ, ცენტრიდანული ძალის აბსოლუტური მნიშვნელობის თანასწორობის პირობით და, მეორე მხრივ, ნაწილაკების გამრუდების ცენტრში გადახრის ძალით. ცენტრიდანული ძალა იქნება mv 2/r. გადახრის ნაწილაკი

    ძალა იქნება მაგნიტური ინდუქციის ნამრავლის ტოლი ATდა რაოდენობები ევ, რომელიც სხვა არაფერია თუ არა მუხტის მოძრაობის გამო დენის სიძლიერის საზომი ესისწრაფით ვ (კუთხე ვექტორის მიმართულებას შორის ATუდრის ამ შემთხვევაში 90°-ს). ამიტომ შეგვიძლია დავწეროთ:

    მვ 2 / რ=ბევ.

    მეორე მხრივ, ფირფიტების ინფორმირება დ 1 და დ 2 გარკვეული პოტენციური განსხვავება, ჩვენ ასევე შეგვიძლია გამოვიწვიოთ კათოდური სხივის გადახრა სხივის მოძრავი დამუხტული ელემენტების მიმართ განივი ელექტრული ველის გამოყენებით. ფირფიტებს შორის ელექტრული ძალის აღნიშვნა დ 1 და დ 2 მეშვეობით E,ჩვენ შეგვიძლია გამოვხატოთ ამ მოქმედების მექანიკური ძალა თითოეულ ცალკეულ ნაწილაკზე მისი.ამ შემთხვევაში, ფირფიტებს შორის პოტენციური სხვაობის ნიშანი დ 1 და დ 2

    შეიძლება იქნას მიღებული ისე, რომ კათოდური სხივის გადახრის მოქმედებები ელექტრული და მაგნიტური ველებიდან ერთმანეთის საპირისპირო იყოს. ელექტრული ძალის გარკვეული სპეციფიკური მნიშვნელობის დაყენებით E,ამის შემდეგ ჩვენ შესაბამისად შევცვლით მაგნიტურ ინდუქციას ATდა ამ გზით ჩვენ შეგვიძლია მივაღწიოთ კათოდური სხივის გადახრის აღმოფხვრას, რაც შეიძლება ვიმსჯელოთ სხივის ფლუორესცენტური კვალის წერტილამდე დაბრუნებით რ.როდესაც ეს მიიღწევა, თავისუფლად ვიქნებით დავწეროთ:

    მისი=ვევ.

    ღირებულების გათვალისწინებით AT,ამგვარად შერჩეული და მიღებული ორი შეფარდების გაერთიანებით მივიღებთ:

    თავად მუხტის სიდიდე ეროგორც ქვემოთ ვნახავთ, პირდაპირ განისაზღვრა სხვა დაკვირვებებიდან.

    დამოკიდებულება ერომ მ და სიჩქარის მნიშვნელობა ვ მიღებული იქნა J. J. Thomson და სხვა მეთოდით, რომელშიც, სხვა საკითხებთან ერთად, კათოდური ნაკადის გარკვეული ნაწილის მიერ გადატანილი უარყოფითი ელექტროენერგიის სიდიდე განისაზღვრა პერინის მეთოდით (სურ. 133).

    ნეგატიური C ელექტროდიდან გამომავალი კათოდური სხივის გზაზე მდებარეობს ლითონის ღრუ ცილინდრი. ATბოლოში ნახვრეტით ელექტროდი C. ეს ცილინდრი ATძალიან ფრთხილად იზოლირებული და მოთავსებულია დამცავი ლითონის პალატაში ნებისმიერი სახის ელექტრული ზემოქმედების თავიდან ასაცილებლად მაგრამ,ანოდის როლს ერთდროულად თამაშობს. ცილინდრი ATდამაგრებულია სპეციალურად დაკალიბრებულ ელექტრომეტრზე, რომლითაც შეგიძლიათ გაზომოთ ცილინდრის მიერ შეძენილი ელექტრული მუხტი. როგორც პერინმა აჩვენა, კათოდური სხივი ცილინდრში შევიდა AT,მუხტავს მას უარყოფითი ელექტროენერგიით და ამ მუხტის სიდიდე მოცემულ უცვლელ პირობებში მკაცრად პროპორციულია იმ დროისა, რომლის დროსაც კათოდური სხივი მოქმედებს. ზოგიერთისთვის გამოცდილების მიღება

    გარკვეული პერიოდის განმავლობაში, J. J. Thomson გაზომა მუხტი ქ, ამ დროის განმავლობაში შეძენილი ცილინდრით AT.აღნიშნავს მეშვეობით ნცილინდრში შემავალი უარყოფითი ელექტროენერგიის მატარებლების რაოდენობა AT,ჩვენ ვიღებთ:

    ნე= ქ.

    შემდეგ ჯ.ჯ.ტომსონმა გაზომა კინეტიკური ენერგიის რაოდენობა, რომელიც მათ აქვთ ნნაწილაკები, რომლებიც იწვევენ ერთი და იმავე კათოდური სხივის დაცემას სპეციალურად დამზადებულ თერმოწყვილზე იმავე დროის ინტერვალში, რომელიც ამ მიზნით ცილინდრის ნაცვლად მდებარეობს კათოდური სხივის გზაზე. AT,და დაამთავრა კალორიმეტრივით. აღნიშნავს მეშვეობით ვ კალორიმეტრიული თერმოწყვილის მიერ მისი დაბომბვის შედეგად მიღებული ენერგიის რაოდენობა ნნაწილაკები მასით მ თითოეული და სისწრაფით ჩქარობს ვ, და თუ ვივარაუდებთ, რომ თითოეული ნაწილაკის კინეტიკური ენერგია მთლიანად გარდაიქმნება სითბოდ, როდესაც ის თერმოწყვილის ზედაპირს მოხვდება, მივიღებთ მეორე მიმართებას:

    1 / 2 Nmv 2 =მ.

    ბოლოს, ზემოთ აღწერილი ექსპერიმენტის გაკეთება მაგნიტური ველის მიერ კათოდური სხივის გადახრით, ვამატებთ მესამე მიმართებას:

    მვ 2 / რ= ბევ.

    ამ სამი თანაფარდობიდან მიიღებთ:

    ამრიგად, ჯ.ჯ. ტომსონს შეეძლო სხვადასხვა გზით დაედგინა მუხტისა და მასის თანაფარდობა და ნაწილაკების სიჩქარე, რომლებიც ქმნიან კათოდის სხივს. სიჩქარის ღირებულება ვ ფართო დიაპაზონში დამოკიდებულია მილის ელექტროდებზე გამოყენებული პოტენციალის განსხვავებაზე. J.J. Thomson-ის მუშაობის პირობებში 10000 ვოლტამდე და ოდნავ უფრო მაღალი ძაბვის პირობებში, ვ მიაღწია 3,6 10 9 სანტიმეტრს წამში, ანუ მნიშვნელობამდე, რომელიც ოდნავ აღემატება სინათლის სიჩქარის მეათედს. რაც შეეხება თანაფარდობის სიდიდეს ე/ მ, მაშინ სრულიად დამოუკიდებელი ნებისმიერი თანმდევი გარემოებებისგან (ძაბვა, მილში გაზის ბუნება, უარყოფითი ელექტროდის ნივთიერება და ა.შ.), ეს თანაფარდობა გამოდის უცვლელად იგივე რიგის. J. J. Thomson მიღებული ექსპერიმენტებში აღწერილი:

    ე/ მ= დაახლოებით 10 7 აბს. ელ.-მაგ. ერთეულები.

    ჩვენ ახლა ვიცით, მოგვიანებით, უფრო მოწინავე ექსპერიმენტების შედეგებიდან, რომ ამ თანაფარდობის უფრო ზუსტი მნიშვნელობა უნდა იყოს:

    ე/ მ\u003d 1.76 10 7 აბს. ელ.-მაგ. ერთეულები.

    მითითებულ მცირე შეუსაბამობას, რომელიც აიხსნება საწყის ექსპერიმენტებში შეცდომების მრავალი წყაროთ, თუმცა, არ აქვს მნიშვნელოვანი მნიშვნელობა იმ უკიდურესად მნიშვნელოვანი და ფუნდამენტური დასკვნების დასაბუთებაში, რომლებზეც ჯ.ჯ. ტომსონი მივიდა მისი შედეგების გაანალიზებისას. ამ მხრივ, საჭიროა მხოლოდ ვიცოდეთ სიდიდის რიგი - , და ჯ.ჯ. ტომსონმა დაადგინა იგი საკმაოდ ზუსტად და შემდეგ შეადარეს მიღებული მნიშვნელობა იმას, რაც მიიღება მუხტისა და მასის თანაფარდობისთვის ჩვეულებრივი მასალის იონების შემთხვევაში. მან გამოთვალა, რომ ყველაზე მსუბუქი იონის შემთხვევაში, რომელთანაც საქმე გვაქვს ელექტროლიტებში დენის გავლისას, კერძოდ წყალბადის იონის შემთხვევაში, ჩვენთვის საინტერესო თანაფარდობა იქნება დაახლოებით 10 4 (მისი უფრო ზუსტი მნიშვნელობა არის 0.96 10 4). . როგორც მოგვიანებით ვნახავთ, ჯ.ჯ. ტომსონმა აჩვენა, რომ კათოდური სხივის ელემენტების და ელექტროლიტური იონების მუხტის სიდიდე უნდა იყოს აღიარებული, როგორც იგივე. აქედან მან გამოიტანა დასკვნა, რომ კათოდური ნაკადის ნაწილაკის მასა მრავალჯერ (ათასჯერ მეტი) მსუბუქია ყველაზე მსუბუქ ატომზე, წყალბადის ატომზე. ახლა ჩვენ ვიცით, რომ წყალბადის ატომის მასა დაახლოებით 1840-ჯერ აღემატება ელექტრონი,ჯონსტონ სტოუნის მიერ შემოთავაზებული სახელწოდება საბოლოოდ დამკვიდრდა მეცნიერებაში, რათა დაენიშნა უარყოფითი ელექტროენერგიის იმ მატარებლები, რომლებსაც ვხვდებით, ზოგადად, ყოველთვის გაზების და სიცარიელის გავლის შემთხვევაში. J.J. Thomson-ის უდიდესი დამსახურება სწორედ იმაში მდგომარეობს, რომ მან პირველმა დაადგინა ყველაზე მსუბუქი მატერიალური ნაწილაკების ძირითადი ფიზიკური მახასიათებლები, რომლებიც წარმოადგენენ ყველაზე მცირე ელექტრული მუხტის მატარებლებს, რომლებსაც გამოცდილებაში ვხვდებით. ეს ყველაზე მსუბუქი ნაწილაკები, რომელთა მასა 1840-ჯერ ნაკლებია წყალბადის ატომის მასაზე, ახლა ჩვენ საფუძვლიანად განვიხილავთ, როგორც ელექტროენერგიის ატომები.ელექტრონის მასის საკითხის ფრთხილად თეორიული და ექსპერიმენტული შესწავლა აჩვენებს, რომ ის არ არის მუდმივი, მაგრამ აღმოჩნდება სიჩქარის ფუნქცია. ელექტრონის მასის აღნიშვნა, რომელიც ნელა მოძრაობს სინათლის სიჩქარესთან შედარებით, გავლით მ 0, უახლესი გამოცდილებიდან გამომდინარე, ჩვენ შეგვიძლია მივიღოთ:

    სადაც ვ არის ელექტრონის სიჩქარე და თან -სინათლის სიჩქარე, თეორიულად შეგვიძლია დავამტკიცოთ შემდეგი გამოთქმა სიჩქარით მოძრავი ელექტრონის მასაზე ვ:

    შედეგად გაჩნდა იდეა ელექტრონული მასის ელექტრომაგნიტური ბუნება.

    დიდი ინტერესია ღირებულებების შედარება - ამისთვის ელექტრონი და დადებითი აირის იონებისთვის და ამ მიზნით შეგიძლიათ გამოიყენოთ ვ.ვიენის ექსპერიმენტების შედეგები, რომელმაც დაადგინა ეს თანაფარდობა დადებითი იონების შემთხვევაში, რომლებიც წარმოქმნიან ე.წ. მზის ჩასვლის სხივები,პირველად დააფიქსირა გოლდშტეინი. თუ ელექტრული განმუხტვა ხდება ზოგიერთ ანოდსა და კათოდს შორის ძალიან იშვიათი გაზში, და კათოდი შედგება ლითონის ფირფიტისგან დიდი რაოდენობით პატარა ხვრელებისგან, მაშინ კათოდის უკან, ანუ ანოდის მოპირდაპირე მხრიდან, ძალიან სუსტად მანათობელია. შეინიშნება სხივები, რომლებიც შეაღწევენ ხვრელებს და იწვევენ შუშის შესამჩნევ ფლუორესცენციას ჭურჭლის კედლებზე მათი დაცემის ადგილას. ვენმა აჩვენა, პირველ რიგში, რომ გოლდშტეინის მზის ჩასვლის სხივები შედგება დადებითად დამუხტული იონებისგან, რომლებიც იძენენ ძალიან მაღალ სიჩქარეს კათოდის მეორე მხარეს მდებარე ელექტრულ ველში და ამის გამო შეძლეს, ასე ვთქვათ, ხვრელების გაცურვა. ინერცია. მზის ჩასვლის სხივების ელექტრული და მაგნიტური ველის ზემოქმედებით და იგივე მეთოდის გამოყენებით, რაც ზემოთ აღწერილი იყო კათოდური სხივებისთვის, გაიმარჯვებს

    შეეძლო დაედგინა მნიშვნელობა - მზის ჩასვლის სხივებისთვის და მიიღო: ე/ მ= დაახლოებით 300 აბს. ელ.-მაგ. ერთეულები

    ვ - დაახლოებით 3 10 7 სანტიმეტრი წამში.

    ასე რომ, სიჩქარე აღმოჩნდა 100-ჯერ ნაკლები, ვიდრე ელექტრონებისთვის დაფიქსირებული სიჩქარეები მსგავსი ელექტრული ველების პირობებში. ვინაიდან ეჭვგარეშეა, რომ აირებში როგორც დადებითი, ასევე უარყოფითი იონების მიერ გადატანილი მუხტები იდენტური უნდა იყოს, ცხადია, დადებითი იონების მასა ვიენის ექსპერიმენტებში დაახლოებით 30000-ჯერ აღემატება ელექტრონის მასას. . ცნობისთვის შეგვიძლია მივუთითოთ, რომ რკინისთვის რკინის მარილების ხსნარების ელექტროლიზის დროს ვიღებთ

    ე/ მ= დაახლოებით 400.

    სხვა სიტყვებით რომ ვთქვათ, დადებით გაზის იონებს აქვთ იგივე რიგის მასები, როგორც მძიმე ელექტროლიტური იონები, ანუ ისინი წარმოადგენენ ერთი ან მეორე, ზოგჯერ ძალიან მძიმე, ჩვეულებრივი ატომებისა და მატერიის მოლეკულების კომბინაციებს.

    ახლა რომ მივუბრუნდეთ საკითხს აირის იონების მიერ გადატანილი მუხტების შესახებ, მოდით, ჯერ შევეხოთ J.J.Tomson-ის მუშაობას, რომელმაც პირველმა დაადგინა ელექტრონის მუხტი. მან ისარგებლა წყლის ორთქლის თვისებით იონების გარშემო კონდენსაციისა და ნისლის წვეთების წარმოქმნის მიზნით. ეს თვისება აღმოაჩინა უილსონმა, რომელმაც აჩვენა, რომ გაჯერებული წყლის ორთქლის ადიაბატური გაფართოების შემთხვევაში გაზის კონუსების არსებობისას წარმოიქმნება ნისლი და გაფართოების უფრო დაბალი ხარისხით, ვიდრე საჭიროა, თუ ჰაერი საერთოდ არ შეიცავს იონებს. უილსონმა აღმოაჩინა, რომ მტვრისგან გაწმენდილ და იონიზაციისგან თავისუფალ ჰაერში, გაჯერებული წყლის ორთქლი წარმოქმნის ნისლს მხოლოდ მაშინ, როდესაც გაზის მოცულობის უეცარი ზრდა არის არანაკლებ 1,38-ჯერ. 1,25-ჯერ გაფართოებისას ნისლი წარმოიქმნება მხოლოდ უარყოფითი იონების არსებობისას, რომლებიც აკონდენსებენ წყლის წვეთებს საკუთარ თავზე. ეს ასევე შეინიშნება გაფართოების ხარისხის შემდგომი ზრდით ზღვრამდე, რომელიც ტოლია 1,31-მდე, რომლის მიღწევისას წყალი და დადებითი იონები იწყებენ კონდენსაციას. გაფართოების ხარისხით 1.31-დან 1.38-მდე წყლის ორთქლი კონდენსირდება ორივე ნიშნის იონებზე. 1,38-ჯერ გაფართოებით დაწყებული, ნისლის წარმოქმნა ხდება, როგორც ზემოთ აღინიშნა, იონების არსებობის მიუხედავად. ჯ.ჯ.ტომსონმა რენტგენის სხივების გამოყენებით წყლის ორთქლით გაჯერებული ჰაერი იონიზირება და შემდეგ წარმოქმნა მისი ადიაბატური (თითქმის ძალიან სწრაფი) გაფართოება 1,25-ჯერ. ნისლის ღრუბელი, რომელიც წარმოიქმნება უარყოფითი იონების ირგვლივ შედედებული წვეთებისგან, ეცემა გრავიტაციის მოქმედების ქვეშ და სტოქსის მიერ მოცემული ურთიერთობების გამოყენებით, შესაძლებელი გახდა ცალკეული წვეთების ზომისა და მასის დადგენა დაცემის სიჩქარიდან. ჯ.ჯ.ტომსონმა გამოთვალა შედედებული წყლის მთლიანი რაოდენობა თერმოდინამიკური მონაცემების საფუძველზე და გაყო ერთი წვეთის მასაზე. ამ გზით განისაზღვრა ნისლის შემადგენელი ყველა წვეთი. ნისლის წარმოქმნაში მონაწილე უარყოფითი იონების კომბინაციით გადატანილი მთლიანი მუხტის მნიშვნელობის მისაღებად გამოიყენეს ელექტრული ველი, რომლის მოქმედებით იმავე ნიშნის იონები დასახლდნენ სპეციალურად დაკალიბრებულ ელექტრომეტრთან დაკავშირებულ ელექტროდზე. ამ მთლიანი მუხტის წვეთების რაოდენობაზე გაყოფით, ჯ.ჯ. ტომსონმა მიიღო თითოეული იონის მუხტი. და ამ შემთხვევაში, მისი დიდი მიღწევა იყო გაზის იონის მუხტის სიდიდის რიგის საკმაოდ ზუსტი განსაზღვრა. კერძოდ, მან მიიღო:

    e=დაახლოებით 4 10 -10 აბს. ელ.-სტატ. ერთეულები.

    ჯ.ჯ.ტომსონმა ელექტროენერგიის ეს რაოდენობა შეადარა ელექტროლიტური იონის მუხტს, მაგალითად, წყალბადს. Თუ ნარის მოლეკულების რაოდენობა კუბურ მეტრზე. წყალბადის სანტიმეტრი 760 წნევით მმვერცხლისწყლის სვეტი და 0 ° C ტემპერატურაზე და ეარის წყალბადის იონის მუხტი, რომელსაც საქმე გვაქვს ხსნარების ელექტროლიზისას, შემდეგ პირდაპირი ექსპერიმენტების საფუძველზე შეგვიძლია დავაყენოთ:

    ნე"= 1.22 10 10 აბს. ელ.-სტატ. ერთეულები.

    1,29 10 -10 <ე"< 6,1 10 -10 ,

    აქედან გამომდინარეობს, რომ გაზის იონის მიერ გადატანილი მუხტი უდრის წყალბადის იონს ხსნარების ელექტროლიზის დროს მუხტს. ჯ.ჯ.ტომსონის კლასიკური ექსპერიმენტების ეს შედეგი სრულად გამართლებულია თანამედროვე მონაცემების მთლიანობით, რაც უდავოდ მოწმობს, რომ ყველაზე მრავალფეროვან შემთხვევებში ჩვენ უცვლელად ვხვდებით ერთსა და იმავე ელემენტარულ ელექტრო მუხტს. მოგვიანებით და უფრო მოწინავე დაკვირვების მეთოდებმა შესაძლებელი გახადა ძალიან ზუსტად (ოთხი ათწილადის სიზუსტით) მუხტის სიდიდის დადგენა. ე.ამ მხრივ განსაკუთრებული მნიშვნელობა აქვს მილიკანის ექსპერიმენტებს, რომელიც აკვირდებოდა ნავთობისა და ვერცხლისწყლის ცალკეული პაწაწინა წვეთების ქცევას, რომლებიც დამუხტულია იონების ძალიან მცირე რაოდენობით. წვეთების მუხტის განსაზღვრისას, მილიკანმა აღმოაჩინა, რომ ისინი უცვლელად აღმოჩნდებიან ელექტროენერგიის გარკვეული რაოდენობის მრავლობითი. (ე)და ამით პირდაპირი გამოცდილებით აჩვენა ელექტროენერგიის ატომური ბუნება. ამჟამად ღირებულება ე,მილიკანის მიერ მოპოვებული ძალიან საიმედოდ ითვლება და, შესაბამისად, მისი კვლევის საფუძველზე, ისინი იღებენ:

    ე=4.774 10 -10 აბს. ელ.-სტატ. ერთეული = 1.592 10 -20 აბს. ელ.-მაგ. ერთეულები.

    ...“. რა ცუდია სკოლაში კარგად სწავლა. მაშინ გავიგე, რომ წყალი ორი ატომისგან შედგება. წყალბადისდა ერთი - ჟანგბადი და იშლება ორად და ის H+ და OH-. როგორც ჩანს, მე გამომრჩა უფრო მაღალი ცოდნა, რომლის მიხედვითაც წყალში ახლა არა ატომური, არამედ მოლეკულურია წყალბადის. გაზი. თუმცა დიახ, ყველაფერი სწორია, რადგან წყლის ფორმულის პირველი ნაწილი არის "H2" და მხოლოდ ამის შემდეგ "O". ორი...

    https://www.site/journal/118186

    ურთიერთქმედება კოვალენტურ და წყალბადის ბმებს შორის ჟანგბადის ატომებსა და ატომებს შორის წყალბადისპროტონის მიგრაცია (H+) შეიძლება მოხდეს სარელეო მექანიზმის მიხედვით, რაც იწვევს ... ინფორმაციის ანონიმურობას (უფრო განზოგადებული ინფორმაცია), ხორციელდება მონაწილეობით. იონები, პეპტიდები, ამინომჟავები უჯრედის მემბრანების დონეზე (გარკვეული უჯრედები ... (Gaston Naessens) (კანადა) იტყობინება დაკვირვება ისეთ მიკრონაწილაკებზე, რომლებსაც აქვთ უარყოფითიელექტრული მუხტი სისხლში და სხვა ცოცხალ სითხეებში. ზოგადად, შეგიძლიათ...

    https://www.site/journal/114229

    წყლის ფორმები, რომლებიც ფაქტიურად შთანთქავს მინერალს. მკვლევარებმა მთვარის აპატიტში აღმოაჩინეს იონებიჰიდროქსიდები - უარყოფითიდამუხტული მოლეკულები, რომელთა მსგავსი წყალი შედგება, მაგრამ მოკლებულია ერთი ატომს წყალბადის. მეცნიერთა აზრით, წყალი მთვარეზე ყველგან არის - ... მთვარის ზედაპირზე კოსმოსური სადგურის შექმნა მოსალოდნელზე ბევრად უფრო ადვილი იქნება. წყალი იყოფა წყალბადისდა ჟანგბადი, იქნება რაკეტის საწვავის წყარო სხვა პლანეტებზე ფრენისთვის და ჟანგბადი იქნება...

    https://www.site/journal/129842

    წყალბადის. წყალბადი იონური იონური

    https://www.html

    დაშლილი: ასეთია ოქრო, რკინა, ისევე როგორც სხვა აირები, როგორიცაა, მაგალითად, წყალბადის. მაგრამ ალქიმიკოსები ფიქრობენ, რომ ატომები, რომლებშიც მეცნიერება იშლება მარტივ სხეულებს... ასტრალის სხივები სიმბოლოა მზისა და წითელით და ებრაულად უწოდებენ - aod; უარყოფითიმაგრამ სხივები სიმბოლოა მთვარე და ლურჯი ფერი და ებრაულად უწოდებენ აობ. აოდ... ერთად უწოდებენ აორს, რაც ასტრალურ ან ასტრალურ სინათლეს ნიშნავს. აოდის საფუძველში დევს " და ის"სივრცისა და სიცოცხლის გაფართოების ძალა (მისი სიმბოლოა მტრედი) და აობის ძირში დევს...

    https://www.site/magic/11716

    ფოტონიკური თვისებები. ფუნდამენტური პრინციპი არის, როგორც სკოლიდან გახსოვთ, წყალბადის. წყალბადიცვლის მის წინა ბირთვულ თვისებებს. ეს აისახება ცვლილებაში იონურიოთხშაბათი. ანუ დღეს არის ემპირიული ფაქტები, თვალთვალის ფაქტები, რომ... შეიძლება მოხდეს განაყოფიერება. ამ დიაპაზონის გარეთ, კონცეფცია შეუძლებელი იქნება. დარღვეულია აგრეთვე ბიოპროცესი, რომელიც ხდება ადამიანში. იონურიდიაპაზონი ადამიანებში უფრო ფართოა, ვიდრე თევზებში. მაგრამ არ უნდა დავუშვათ მისი შევიწროვება, წინააღმდეგ შემთხვევაში მშობიარობა ...

    https://www.site/journal/140254

    შეიძლება მრავალი მიზეზის გამო იყოს. შესაძლებელია ქსოვილებში დაგროვება იონებიამონიუმი ან რძემჟავა, შეიძლება იყოს ნეიროფსიქიატრიული დარღვევები... კვამლი, არის მომაკვდინებელი კოქტეილი, მათ შორის: დარიშხანი, პოლონიუმი-210, მეთანი, წყალბადის, არგონი და ციანიდი წყალბადის(4000-ზე მეტი კომპონენტი, რომელთაგან ბევრი ფარმაკოლოგიურად აქტიურია, ტოქსიკური ... ან ყაბზობა. ყველა ამ დარღვევას შეიძლება წინ უსწრებდეს: მწვავე უარყოფითიემოციები, კონფლიქტური სიტუაციები, ფსიქიკური ტრავმა შემდგომი დარღვევით ...

    https://www.site/magic/16663

    გამონაბოლქვის სიჩქარე რაკეტასთან შედარებით, ვარაუდობენ, რომ მუდმივია. თერმობირთვული ტრანსფორმაციის რეაქციისთვის წყალბადისჰელიუმამდე a=0.0066, ამიტომ w/c=0.115. მატერიის განადგურების რეაქციაში... w/c არის მცირე და შეადგენს 0,12 b=0,5-ზე. ამრიგად, განაცხადი იონურირაკეტა, როგორც ანიჰილაციის რეაქტორის ენერგიის წყარო, საშუალებას გაძლევთ მიაღწიოთ უზარმაზარ სიჩქარეს... ასეთი აფრები, რომელიც მოგაგონებთ სათევზაო ბადეს და მუშაობს ბაზაზე. უარყოფითიფოტოფორეზი, ფიზიკოსების აზრით, შეუძლია მცირე ...

    ᲓᲐᲙᲐᲕᲨᲘᲠᲔᲑᲣᲚᲘ ᲡᲢᲐᲢᲘᲔᲑᲘ