ზედაპირული ელექტრომაგნიტური ტალღები დედამიწა-ჰაერის საზღვარზე. ზღვის ზედაპირის ტალღებით გამოწვეული ელექტრომაგნიტური ეფექტები

ზედაპირული ელექტრომაგნიტური ტალღები

ზედაპირული ტალღები არის ტალღები, რომლებიც ვრცელდება ორ მედიას შორის ინტერფეისის გასწვრივ და შეაღწევს ამ მედიას ტალღის სიგრძეზე ნაკლებ მანძილზე. ზედაპირულ ტალღებში მთელი ენერგია კონცენტრირებულია ინტერფეისის ვიწრო სამეზობლოში და ზედაპირის მდგომარეობა მნიშვნელოვნად მოქმედებს მათ გავრცელებაზე. ამიტომ ზედაპირული ტალღები ინფორმაციის წყაროა ზედაპირის მდგომარეობის შესახებ. უფრო მეტიც, სხეულისა და ზედაპირის ტალღების ურთიერთქმედებამ შეიძლება გამოიწვიოს სხვადასხვა ზედაპირული ეფექტები, როგორიცაა ჰარმონიის წარმოქმნა, პოლარიზაციის სიბრტყის ბრუნვა ასახვისას და ა.შ. ზედაპირის ტალღების თვისებები იდეალური ზედაპირებისთვის თეორიულად საკმაოდ დიდი ხნის წინ იყო შესწავლილი, ჯერ კიდევ მეოცე საუკუნის დასაწყისში. მაგრამ მათ ექსპერიმენტულად სუფთა ზედაპირების მოპოვება მხოლოდ მეოცე საუკუნის ბოლოს ისწავლეს.

1901 წელს სომერფელდმა იპოვა მაქსველის განტოლებების სპეციალური ამონახსნები - ექსპონენციურად დაბნეული ტალღები, რომლებიც გავრცელდა ორ მედიას შორის ინტერფეისის გასწვრივ. იმ დროს მის შემოქმედებას ყურადღება არ ექცეოდა, ითვლებოდა, რომ ეს იყო სრულიად ეგზოტიკური ობიექტები. 1902 წელს ვუდმა, ლითონის დიფრაქციული ბადეების თვისებების შესწავლისას, გარკვეულ სიხშირეებზე აღმოაჩინა, რომ სინათლის გავრცელება გადახრილია დიფრაქციის კანონებისგან. ამ გადახრებს ვუდის ანომალიები უწოდეს. 1941 წელს ფანომ ახსნა ეს ანომალიები - ენერგია გადადის ზედაპირულ ტალღებში. 1969 წელს ოტომ შემოგვთავაზა ზედაპირის ტალღების აგზნების სქემა ლითონის ფილმში პრიზმის გამოყენებით. 1971 წელს კრეჩმანმა შემოგვთავაზა ერთი და იგივე გეომეტრია. 1988 წელს გერმანელმა მეცნიერებმა კნოლმა და როტენჰაუსლერმა შემოგვთავაზეს და განახორციელეს მიკროსკოპის სქემა ზედაპირული ტალღების საფუძველზე.

ცოტა თეორია. მაქსველის განტოლებები საშუალოში

მასალის განტოლებები

ჩვენ ჩვეულებრივ ვეძებთ გამოსავალს სიბრტყის ჰარმონიული ტალღების გავრცელების სახით.

ამ ტიპის ამოხსნის მატერიალურ განტოლებებში ჩანაცვლებისას მივიღებთ, რომ  და  დამოკიდებულია სიხშირეზე - დროებით დისპერსიაზე, ხოლო ტალღის ვექტორი - სივრცით დისპერსიაზე.  და  სიხშირესა და ტალღის ვექტორს შორის ურთიერთობას ეწოდება დისპერსიული მიმართება.

ამ ანგარიშში ჩვენ ვივარაუდებთ, რომ  არ არის დამოკიდებული სიხშირეზე და = 1. ოპტიკური სიხშირის დიაპაზონში ეს პირობა საკმაოდ კარგად არის დაკმაყოფილებული. ვინაიდან  დამოკიდებულია სიხშირეზე, მას შეუძლია მიიღოს სხვადასხვა მნიშვნელობები, მათ შორის უარყოფითი.

განვიხილოთ სიბრტყის მონოქრომატული ტალღის დაცემის პრობლემა  1-ის მქონე გარემოდან რომელიმე ნივთიერების იდეალურ ზედაპირზე  2 .

პ
ამ შემთხვევაში, შემდეგი სასაზღვრო პირობები დაკმაყოფილებულია:

და
ამ სასაზღვრო პირობებიდან ამონახსნების ჩვეულებრივი ფორმის ჩანაცვლებისას მიიღება ცნობილი ფრენელის ფორმულები, სნელის კანონი და ა.შ. თუმცა, ასეთი გადაწყვეტილებები ყოველთვის არ არსებობს. განვიხილოთ შემთხვევა, როდესაც მედიუმის ნებართვა უარყოფითია. ეს შემთხვევა რეალიზებულია მეტალებში გარკვეული სიხშირის დიაპაზონში. მაშინ გადაწყვეტილებები გამრავლებული ტალღების სახით არ არსებობს. ჩვენ ვეძებთ გადაწყვეტილებებს ზედაპირული ტალღების სახით.

ასეთი გამოსახულების ჩანაცვლებით განტოლებებში და სასაზღვრო პირობებში *, აღმოვაჩენთ, რომ არსებობს TM (განივი-მაგნიტური) ტიპის ტალღები. ეს არის ნაწილობრივ გრძივი ტალღები, ელექტრული ველის ვექტორს შეიძლება ჰქონდეს გრძივი კომპონენტი.

დ
ამ ტალღებისთვის, დისპერსიული ურთიერთობების მიღება შესაძლებელია სასაზღვრო პირობებიდანაც.

სადაც
- ტალღის ვექტორი ვაკუუმში. სიხშირეზე დამოკიდებულება ასევე იმპლიციურად არის წარმოდგენილი  1 () და  2 () ფუნქციებში.

მაშ, რა არის უარყოფითი გამტარობა ლითონებში? ლითონების ძირითადი ოპტიკური თვისებები განისაზღვრება ელექტრონების თვისებებით. ლითონებში ელექტრონები თავისუფალია, მათ შეუძლიათ გადაადგილება ელექტრული ველის გავლენის ქვეშ. უფრო მეტიც, ისინი მოძრაობენ ისე, რომ მათ მიერ შექმნილი ველი ეწინააღმდეგება გარე ელექტრული ველის მიმართულებას. აქედან მოდის უარყოფითი ნიშანი. ამრიგად, მეტალში არსებული ელექტრონები ნაწილობრივ იცავენ გარე ველს და ის ტალღის სიგრძეზე გაცილებით ნაკლებ სიღრმეზე აღწევს ლითონში. თუმცა, თუ გარე ველის სიხშირე იმდენად მაღალია, რომ ელექტრონებს არ აქვთ რეაგირების დრო, მაშინ ლითონი გამჭვირვალე ხდება. დამახასიათებელ სიხშირეს, რომლითაც ეს ხდება, ეწოდება პლაზმური სიხშირე .

აქ არის მარტივი ფორმულა - დრუდის ფორმულა, რომელიც აჩვენებს ლითონის დიელექტრიკული მუდმივის დამოკიდებულებას სიხშირეზე.

სადაც  p არის პლაზმური სიხშირე,  არის შეჯახების სიხშირე.

ასევე შესაძლებელია თითების ახსნა, თუ რატომ არის ზედაპირული ტალღების პოლარიზაცია ზუსტად TM, სადაც ელექტრული ველი ზედაპირის პარალელურია. ელექტრონები უბრალოდ ვერ ტოვებენ ლითონს, ამისათვის საჭიროა სამუშაოს შესრულება (სამუშაო ფუნქცია). ამიტომ, თუ ელექტრული ველი ზედაპირზე პერპენდიკულარულია, ეს არ გამოიწვევს ზედაპირული ტალღების აგზნებას - ელექტრონები დაკარგავენ ენერგიას პოტენციურ ბარიერზე - ზედაპირზე. უფრო მეტიც, ველი ცვალებადია და ის ან აძლევს ენერგიას ელექტრონებს ან ართმევს მას, ამიტომ ელექტრონი არ ტოვებს ზედაპირს. თუ ველი ზედაპირის პარალელურია, მაშინ ის აღძრავს ელექტრონების რხევებს იმავე მიმართულებით, სადაც არ არის პოტენციური ბარიერი.

და მაგალითად, მეტალში ზედაპირული ტალღების დისპერსიის მრუდი. ფიგურაში ეს არის ლურჯი მრუდი. წითელი ხაზი არის ვაკუუმის დისპერსიის მრუდი.

ნებისმიერი ტალღის აგზნების მთავარი პირობა არის ფაზის შეხამების პირობა. ფაზის შესატყვისი არის ინციდენტის ტალღისა და ზედაპირული ტალღის ფაზური სიჩქარის თანასწორობა. დისპერსიული მრუდებიდან ჩანს, რომ ლითონის ფირფიტაში ზედაპირული ტალღების აგზნება შეუძლებელია ვაკუუმიდან ტალღის დაცემით. ზედაპირული ტალღების აღგზნების ორი გზა არსებობს - ა) იმედგაცრუებული მთლიანი შიდა ასახვა და ბ) ზედაპირზე რეზონანსული სტრუქტურების შექმნა.

ა) იმედგაცრუებული მთლიანი შიდა ასახვა ასევე ცნობილია როგორც ოპტიკური გვირაბის ეფექტი. დიელექტრიკულ საზღვარზე, მთლიანი შიდა ასახვის კუთხეზე მეტი დაცემის კუთხით, წარმოიქმნება ზედაპირული ტალღები, რომლებიც შემდეგ გარდაიქმნება მოცულობით ასახულ ტალღებად. მაგრამ როდესაც ფაზის შესატყვისობის პირობები დაკმაყოფილებულია მეტალთან ინტერფეისზე, ეს ტალღები შეიძლება გარდაიქმნას ლითონის ფირფიტის ზედაპირულ ტალღებად. ეს ფენომენი არის ზედაპირული ტალღების პრიზმის აგზნების საფუძველი.

ბ
) რეზონანსულ სტრუქტურებში აქ ვგულისხმობთ პერიოდულ სტრუქტურებს ზედაპირული ტალღების ტალღის სიგრძის რიგითობის პერიოდით. ასეთ პერიოდულ სტრუქტურებში იცვლება ფაზის შესატყვისი მდგომარეობა - , სად არის ორმხრივი გისოსის ვექტორი. ზედაპირული ტალღების აგზნება იწვევს ვუდის ანომალიებს - დიფრაქციული ბადეებით დიფრაქციული სინათლის ინტენსივობის ცვლილებას, რომელიც განსხვავდება სტანდარტული დიფრაქციული კანონისგან.

პ ზედაპირული პლაზმონები აღგზნებულია სინათლის დაცემის გარკვეული კუთხით და საზღვრიდან ასახული სინათლის ინტენსივობა ძალიან ძლიერ არის დამოკიდებული დაცემის კუთხეზე. ეს არის პლაზმონის რეზონანსის ე.წ. როდესაც იცვლება ზედაპირის თვისებები, იცვლება დაცემის კუთხე, რომლის დროსაც ეს რეზონანსი შეინიშნება, შესაბამისად, დაცემის გარკვეულ კუთხეზე დარეგულირებით, შეიძლება შეინიშნოს სინათლის ინტენსივობის ცვლილება. ამ ეფექტს ეფუძნება მიკროსკოპის მოქმედება ზედაპირულ პლაზმონებზე.

1 - ლაზერი

2 - პოლარიზატორი

3 - კოორდინატთა ცხრილი

4 - პრიზმა ლითონის ფირით

5 - ტელესკოპი

6 - ფოტოდეტექტორი

ლაზერი ორიენტირებულია ვერცხლის ფირის ზედაპირზე, რომელზედაც მდებარეობს დაკვირვების ობიექტი. კოორდინატთა ცხრილის გამოყენებით, დაცემის კუთხე შეირჩევა ისე, რომ იგი შეესაბამებოდეს პლაზმონის რეზონანსს სუფთა ლითონისთვის. როგორც ფილმის თვისებები იცვლება, იცვლება სინათლის ინტენსივობა ფოტოდეტექტორში და ეს ცვლილება შეიძლება გამოყენებულ იქნას ფირის სისქის ცვლილების შესაფასებლად.

-
დილის ცვლილების გამოვლენა გამტარიანობა ფირის ფიქსირებულ სისქეზე

სისქის ცვლილების გამოვლენა ფიქსირებულ დიელზე. გამტარიანობა

თუმცა, გაურკვევლობის მიმართება აქ არ ირღვევა: მეორეს მხრივ, სხვა კოორდინატის გასწვრივ, ფილმის სიბრტყეში, გარჩევადობა საკმაოდ დაბალია - ლაზერი ფოკუსირებულია დაახლოებით 2 მკმ ზომის ადგილზე.

და
ზედაპირული ტალღების კიდევ ერთი გამოყენება არის მაღალი გარჩევადობის ოპტიკურ ლითოგრაფიაში გამოყენების პერსპექტივები.

ფოტორეზისტი, რომელზეც გადატანილია ორიგინალის გამოსახულება. სურათის ზომა 10 ნმ

პერფორირებული ლითონის ფილმი. ზედაპირული ტალღების ეფექტური აგზნება, რომელიც შეიცავს ინფორმაციას ორიგინალის სტრუქტურის შესახებ

ორიგინალი არის მაღალი გარჩევადობის გამოსახულება, რომელიც დამზადებულია ელექტრონული სხივის ლითოგრაფიით.

მსუბუქი

ელექტრონული სხივის ლითოგრაფიას აქვს მაღალი გარჩევადობა, მაგრამ მოითხოვს გამოსახულების თანმიმდევრულ გამოყენებას (ხაზ-სტრიქონი, როგორც ტელევიზორში), რაც ძალიან გრძელია სამრეწველო აპლიკაციებისთვის. თუ ასლების დამზადების ასეთი შესაძლებლობა განხორციელდება სამრეწველო მასშტაბით, ეს მნიშვნელოვნად შეამცირებს ინტეგრირებული მიკროსტრუქტურების წარმოების ღირებულებას.

ბიბლიოგრაფია:

1. ს.ი. ვალიანსკი. მიკროსკოპი ზედაპირის პლაზმონებზე, სოროსის საგანმანათლებლო ჟურნალი, No8, 1999 წ

2. მ.ნ. ლიბენსონი ოპტიკური დიაპაზონის ზედაპირული ელექტრომაგნიტური ტალღები, სოროსის საგანმანათლებლო ჟურნალი, No10, 1996 წ

3. Rothenhäusler B., Knoll W. ზედაპირული პლაზმონის მიკროსკოპია, ბუნება. 1988. No 6165. გვ. 615-617 წწ.

4. დაბადებული, მგელი" ოპტიკის საფუძვლებითავი „ლითონების ოპტიკა“

5. ფ.ჯ.გარსია-ვიდალი, ლ.მარტინ-მორენო სინათლის გადაცემა და ფოკუსირება ერთგანზომილებიან პერიოდულად ნანოსტრუქტურულ ლითონებში, ფიზ. Rev. B 66, 155412 (2002)

6. ნ.ა. გიპიუსი, ს.გ.ტიხოდეევი, ა.კრისტი, ჯ.კული, ჰ.გიესენი . პლაზმონა-ტალღოვანი პოლარიტონები მეტალ-დიელექტრიკულ ფოტონო-კრისტალურ ფენებში, მყარი მდგომარეობის ფიზიკა, 2005, ტომი 47, No. ერთი

2005 წ.

ცოტა თეორია. მაქსველის განტოლებები საშუალოში

მასალის განტოლებები

ამ ტიპის ამოხსნის შემადგენელ განტოლებებში ჩანაცვლებისას მივიღებთ, რომ e და m დამოკიდებულია სიხშირე-დროის დისპერსიაზე, ხოლო ტალღის ვექტორი - სივრცით დისპერსიაზე. სიხშირესა და ტალღის ვექტორს შორის ურთიერთობას e და m-ის მეშვეობით ეწოდება დისპერსიული მიმართება.

ამ ანგარიშში ჩვენ ვივარაუდებთ, რომ m არ არის დამოკიდებული სიხშირეზე და = 1. ოპტიკური სიხშირის დიაპაზონში ეს პირობა საკმაოდ კარგად არის დაკმაყოფილებული. ვინაიდან e დამოკიდებულია სიხშირეზე, მას შეუძლია მიიღოს სხვადასხვა მნიშვნელობები, მათ შორის უარყოფითი.

განვიხილოთ სიბრტყე მონოქრომატული ტალღის დაცემის პრობლემა e1-ის მქონე გარემოდან რომელიმე ნივთიერების e2-ის იდეალურ ზედაპირზე.

ამ სასაზღვრო პირობებიდან ამონახსნების ჩვეულებრივი ფორმის ჩანაცვლებისას მიიღება ცნობილი ფრენელის ფორმულები, სნელის კანონი და ა.შ., თუმცა ასეთი ამონახსნები ყოველთვის არ არსებობს. განვიხილოთ შემთხვევა, როდესაც მედიუმის ნებართვა უარყოფითია. ეს შემთხვევა რეალიზებულია მეტალებში გარკვეული სიხშირის დიაპაზონში. მაშინ გადაწყვეტილებები გამრავლებული ტალღების სახით არ არსებობს. ჩვენ ვეძებთ გადაწყვეტილებებს ზედაპირული ტალღების სახით.

სადაც ვაკუუმი" href="/text/category/vacuum/" rel="bookmark">ვაკუუმი. სიხშირეზე დამოკიდებულება ასევე ნაგულისხმევია e1(w) და e2(w) ფუნქციებში.

DIV_ADBLOCK4">

ასე რომ, მეტალში ზედაპირული ტალღების დისპერსიის მრუდი. ფიგურაში ეს არის ლურჯი მრუდი. წითელი ხაზი არის ვაკუუმის დისპერსიის მრუდი.

ბ) რეზონანსული სტრუქტურები აქ იგულისხმება პერიოდული სტრუქტურები ზედაპირული ტალღების ტალღის სიგრძის რიგითობის პერიოდით. ასეთ პერიოდულ სტრუქტურებში იცვლება ფაზის შესატყვისი მდგომარეობა - , სად არის ორმხრივი გისოსის ვექტორი. ზედაპირული ტალღების აგზნება იწვევს ვუდის ანომალიებს - დიფრაქციული ბადეებით დიფრაქციული სინათლის ინტენსივობის ცვლილებას, რომელიც განსხვავდება სტანდარტული დიფრაქციული კანონისგან.

https://pandia.ru/text/78/325/images/image018_2.gif" align="left" width="85" height="72 src=">- დიელექტრიკულ მუდმივებში ცვლილებების აღმოჩენა ფირის ფიქსირებულ სისქეზე

სისქის ცვლილების გამოვლენა ფიქსირებულ დიელზე. გამტარიანობა

https://pandia.ru/text/78/325/images/image020_2.gif" width="155 height=70" height="70">

მსუბუქი

ბიბლიოგრაფია:

1. . მიკროსკოპი ზედაპირის პლაზმონებზე, სოროსის საგანმანათლებლო ჟურნალი, No8, 1999 წ

2. ოპტიკური დიაპაზონის ზედაპირული ელექტრომაგნიტური ტალღები, სოროსის საგანმანათლებლო ჟურნალი, No10, 1996 წ

3. Rothenhäusler B., Knoll W. ზედაპირული პლაზმონის მიკროსკოპია, ბუნება. 1988. No 000. გვ. 615-617 წწ.

4. დაბადებული, მგელი" ოპტიკის საფუძვლებითავი „ლითონების ოპტიკა“

5. ფ.ჯ.გარსია-ვიდალი, ლ.მარტინ-მორენო სინათლის გადაცემა და ფოკუსირება ერთგანზომილებიან პერიოდულად ნანოსტრუქტურულ ლითონებში, ფიზ. რევ. B66, 155

6. ს.გ.ტიხოდეევი, ა.კრისტი, ჯ.კული, ჰ.გისენი . პლაზმონა-ტალღოვანი პოლარიტონები მეტალ-დიელექტრიკულ ფოტონო-კრისტალურ ფენებში, მყარი მდგომარეობის ფიზიკა, 2005, ტომი 47, No. ერთი

ზომა: px

შთაბეჭდილების დაწყება გვერდიდან:

ტრანსკრიფცია

1 Syomkin Sergey Viktorovich, Smagin Viktor Pavlovich ზღვის ზედაპირის ტალღებით გამოწვეული ელექტრომაგნიტური ეფექტები სტატიის მისამართი: სტატია გამოქვეყნებულია ავტორის გამოცემაში და ასახავს ავტორ(ებ)ის თვალსაზრისს ამ საკითხთან დაკავშირებით. წყარო თანამედროვე მეცნიერებისა და განათლების ალმანახი ტამბოვი: დიპლომი, (59). C ISSN ჟურნალის მისამართი: ჟურნალის ამ ნომრის შინაარსი: გამომცემლობა Gramota ინფორმაცია ჟურნალში სტატიების გამოქვეყნების შესაძლებლობის შესახებ ხელმისაწვდომია გამომცემლის ვებგვერდზე: სამეცნიერო მასალების გამოცემასთან დაკავშირებული კითხვები, რედაქტორები ითხოვენ გაგზავნას. რათა:

2 194 გამომცემლობა გრამოტა სურ. 3. კომპეტენციების შევსება ინტელექტუალური სისტემის ობიექტების აღრიცხვის საინფორმაციო სისტემის შემუშავება. არჩეულია PHP პროგრამირების ენა, ვინაიდან ეს პროგრამირების ენა საშუალებას გაძლევთ შექმნათ დინამიური ვებ გვერდები და დაუკავშიროთ ისინი MySQL-ში დანერგილ მონაცემთა ბაზას. ეს მიდგომა საშუალებას გაძლევთ განათავსოთ სისტემა ინტერნეტში და შეხვიდეთ მას ნებისმიერი ადგილიდან დამატებითი პროგრამული პროდუქტების გარეშე. ინტელექტუალური საკუთრების ობიექტების აღრიცხვის შემუშავებული საინფორმაციო სისტემა ხელს უწყობს: - ორგანიზაციის ერთიანი პატენტისა და სალიცენზიო პოლიტიკის შემუშავებასა და განხორციელებაში მონაწილეობისთვის დახარჯული დროის შემცირებას; - ორგანიზაციის თანამშრომელთა დატვირთვის გადანაწილება; - ინტელექტუალური საკუთრების ნივთების აღრიცხვაზე აღრიცხვისა და კონტროლის ეფექტიანობის გაზრდა და მათზე ანგარიშების დროული რეგისტრაცია. ინტელექტუალური საკუთრების აღრიცხვის საინფორმაციო სისტემა იძლევა განყოფილების მონაცემების მოსახერხებელ და საიმედო შენახვასა და მართვას, კომპიუტერული პროგრამის ან მონაცემთა ბაზის ოფიციალურ რეგისტრაციაზე განაცხადის შეტანის დოკუმენტების მომზადების შესაძლებლობას. ეს მნიშვნელოვნად გააუმჯობესებს ინტელექტუალური საკუთრების დაცვისა და დაცვის მომსახურების ხარისხს, გაზრდის ინტელექტუალურ საკუთრებასთან მუშაობის ეფექტურობას. გამოყენებული ლიტერატურა 1. სრულიადრუსული სამეცნიერო და ტექნიკური საინფორმაციო ცენტრი [ელექტრონული რესურსი]. URL: (წვდომის თარიღი :). 2. ინტელექტუალური საკუთრება: სასაქონლო ნიშანი, გამოგონება, პატენტი, პატენტის რწმუნებული, საპატენტო ბიურო, როსპატენტი [ელექტრონული რესურსი]. URL: (წვდომის თარიღი :). 3. სერგეევი A.P. ინტელექტუალური საკუთრების სამართალი რუსეთის ფედერაციაში: სახელმძღვანელო. Ქალბატონი. 4. სამრეწველო საკუთრების ფედერალური ინსტიტუტი [ელექტრონული რესურსი]. URL: (წვდომის თარიღი :). UDC ფიზიკა და მათემატიკა სერგეი ვიქტოროვიჩ სემკინი, ვიქტორ პავლოვიჩ სმაგინი ვლადივოსტოკის ეკონომიკისა და მომსახურების სახელმწიფო უნივერსიტეტი ზღვის ზედაპირის ტალღებით გამოწვეული ელექტრომაგნიტური ეფექტები 1. შესავალი ზღვის წყალი ცნობილია როგორც გამტარ სითხე მასში სხვადასხვა იონების არსებობის გამო. მისი ელექტრული გამტარობა, ტემპერატურისა და მარილიანობის მიხედვით, შეიძლება Syomkin S.V., Smagin V.P., 2012 წ.

3 ISSN თანამედროვე მეცნიერებისა და განათლების ალმანახი, 4 (59) იცვლება ოკეანის ზედაპირზე 3-6 Sim/m ფარგლებში. გეომაგნიტურ ველში ზღვის წყლის მაკროსკოპული მოძრაობა შეიძლება თან ახლდეს ელექტრული დენების გამოჩენა, რაც, თავის მხრივ, დამატებით მაგნიტურ ველს წარმოქმნის. ამ ინდუცირებულ ველზე გავლენას ახდენს მრავალი განსხვავებული ფაქტორი. პირველ რიგში, ჰიდროდინამიკური წყაროს ტიპი - ზღვის ზედაპირის ტალღები, შიდა ტალღები, დინებები და მოქცევები, გრძელი ტალღები, როგორიცაა ცუნამი და ა.შ. ინდუცირებული ელექტრომაგნიტური ველი ასევე შეიძლება შეიქმნას წყლის მაკროსკოპული მოძრაობის სხვა ტიპებით - აკუსტიკური ტალღებით და ხელოვნური წყაროებით - წყალქვეშა აფეთქებებით და გემის ტალღებით. მეორეც, ამ ველზე შეიძლება გავლენა იქონიოს ქვედა ქანების ელექტრული გამტარობამ და ზღვის ფსკერის ტოპოგრაფიამ. ასევე შეიძლება აღინიშნოს, რომ საზღვაო გარემოში ინდუცირებული ველის გაანგარიშების მსგავსი პრობლემა ჩნდება სეისმოლოგიაშიც - ლითოსფეროს მოძრაობა დედამიწის მაგნიტურ ველში იწვევს ინდუცირებული დენების გაჩენას. ინდუცირებული ველის სივრცე-დროის სტრუქტურის კვლევის ერთ-ერთი მიმართულებაა ის შემთხვევა, როდესაც იგი წარმოიქმნება ორგანზომილებიანი ზედაპირის ტალღით. ზედაპირული ტალღით გამოწვეული ელექტრომაგნიტური ველის გამოთვლა შეიძლება შესრულდეს სხვადასხვა მიახლოებით და საზღვაო გარემოს სხვადასხვა მოდელებისთვის. სამუშაოებში გამოითვალა ზღვის ზედაპირის ტალღებით გამოწვეული ველი უსასრულოდ ღრმა ოკეანის მიახლოებით, ხოლო ქარის ტალღებით გამოწვეული ველები არაღრმა წყლის ზონებში თეორიულად იქნა გამოკვლეული ამ ნაშრომში, სასრული ცვლადი სიღრმის გათვალისწინებით. განიხილებოდა ზღვის ტალღების უფრო რთული ჰიდროდინამიკური მოდელი - მორევის ტალღები სასრული წვერით. ანუ პრობლემის დაყენების სხვადასხვა ვარიანტების მნიშვნელოვანი რაოდენობა შესაძლებელია, იმისდა მიხედვით, თუ რომელი კონკრეტული ფაქტორების გათვალისწინებაა საჭირო. ამ ნაშრომში ჩვენ ვსწავლობთ ქვედა ქანების ელექტრული და მაგნიტური თვისებების გავლენას, კერძოდ მათ მაგნიტურ გამტარიანობას და ელექტროგამტარობას ინდუცირებულ ელექტრომაგნიტურ ველზე. ჩვეულებრივ, ქვედა ქანების თვისებების გავლენის შესწავლა მაგნიტურ ველზე შემოიფარგლება მხოლოდ მათი ელექტრული გამტარობის გათვალისწინებით, რადგან ქვედა ქანებს, როგორც წესი, არ აქვთ გამოხატული მაგნიტური თვისებები. თუმცა, ოკეანის სანაპირო ზონაში სავსებით შესაძლებელია სიტუაცია, როდესაც ქვედა ქანებს აქვთ მაგნიტური თვისებები. გარდა ამისა, ირკვევა [იქვე], რომ სითხის პოტენციური მოძრაობისთვის, ფსკერის ქანებში დენების გაჩენა შესაძლებელია მხოლოდ ინდუქციური ეფექტების გამო - ტერმინი მაქსველის განტოლებებში. და ამ ტერმინის უარყოფა (კვაზი-სტატიკური მიახლოება) იწვევს იმ ფაქტს, რომ ინდუცირებული ველი საერთოდ არ არის დამოკიდებული ქვედა ქანების გამტარობაზე. მაშასადამე, განვიხილავთ ზედაპირული ტალღით გამოწვეული ელექტრომაგნიტური ველის განსაზღვრის პრობლემის ასეთ ფორმულირებას, რომელშიც ფსკერს აქვს არა მხოლოდ ელექტრული გამტარობა, არამედ მაგნიტური თვისებებიც და ასევე გავითვალისწინებთ თვითინდუქციის ეფექტს. . 2. ძირითადი განტოლებები და სასაზღვრო პირობები გეომაგნიტურ ველში ზღვის წყლის მოძრაობით გამოწვეული ელექტრომაგნიტური ველის განსაზღვრის პრობლემის გადასაჭრელად გამოიყენება მაქსველის განტოლებათა სისტემა: (1) კავშირი ვექტორთა წყვილსა და (მატერიალური განტოლებები) შორის. და დენის სიმკვრივის გამოხატულება განსხვავებულია სხვადასხვა მედიაში. ჩვენ ვივარაუდებთ, რომ ჰაერში (საშუალო I) ელექტრომაგნიტური ველის დამახასიათებელ ვექტორებს შორის ურთიერთობა იგივეა, რაც ვაკუუმში, და არ არსებობს ელექტრული დენები და კოსმოსური მუხტები: (2) ზღვის წყალი (საშუალო II) ორივე ერთგვაროვანი იქნება. ჰიდროდინამიკური და და ელექტრომაგნიტური თვისებების თვალსაზრისით. მატერიალური განტოლებები კოორდინატთა სისტემაში, რომლის მიმართაც სითხე მოძრაობს, აღწერილია. იმის გათვალისწინებით, რომ წყლის მოძრაობის სიჩქარე მცირეა, ხოლო გამოწვეული მაგნიტური ველი გეომაგნიტურ ველზე გაცილებით მცირეა, მივიღებთ: , (3) (4) სად და არის ზღვის წყლის ელექტრული გამტარიანობა და გამტარობა. განვიხილოთ წყლის მოცულობის ელექტრული მუხტების საკითხი. განტოლებებიდან (1), დამოკიდებულებიდან (3), ომის კანონი (4) და ელექტრული მუხტის კონსერვაციის პირობიდან ვიღებთ: (5) სტაციონარული პროცესის შემთხვევაში, როდესაც და, ამოხსნას (5) აქვს ფორმა: ზე,. ეს ნიშნავს, რომ ნებისმიერი სტაბილური ჰიდროდინამიკური და ჰიდროაკუსტიკური პროცესი შეიძლება იყოს

4 196 გამომცემლობა გრამოტა დაარსებულად უნდა მივიჩნიოთ ელექტროდინამიკური გაგებითაც. ვინაიდან ციკლური სიხშირეები არ აღემატება ულტრაბგერით ტალღებსაც კი, კარგი სიზუსტით შეგვიძლია ვივარაუდოთ, რომ ამგვარად, ზღვის წყლის პოტენციური მოძრაობით (), ზღვის წყალში სივრცის მუხტი არ არის. ქვედა ქანები (საშუალო III) ჩაითვლება, როგორც ნახევრად უსასრულო ერთგვაროვანი გარემო გამტარობით, დიელექტრიკული და მაგნიტური გამტარიანობით და, შესაბამისად. მატერიალური განტოლებები და ომის კანონი ამ გარემოში შემდეგია: (6) III გარემოში ელექტრული მუხტების მოცულობითი სიმკვრივე ემორჩილება (5-ის) მსგავს განტოლებას, მაგრამ მარჯვენა მხარეს ნულოვანი. ამიტომ სტაციონარულ პერიოდულ რეჟიმში. წონასწორობის დამყარების დამახასიათებელი დრო იგივე რიგისაა, რაც როგორც ნაჩვენებია, I-II და II-III საზღვრებზე სასაზღვრო პირობებს აქვთ იგივე ფორმა წყლის მოძრაობის დაბალი სიჩქარისთვის, როგორც სტაციონარული მედიისთვის. ანუ I-II საზღვარზე:, (7) II-III საზღვარზე:, (8) ზედაპირული მუხტის სიმკვრივეები და წინასწარ არ არის ცნობილი და გვხვდება პრობლემის გადაჭრისას. 3. ორგანზომილებიანი ზედაპირის ტალღა განვიხილოთ ორგანზომილებიანი ზედაპირული ტალღა, რომელიც ვრცელდება ღერძის გასწვრივ (ღერძი მიმართულია ვერტიკალურად ზემოთ, ხოლო სიბრტყე ემთხვევა შეუფერხებელ წყლის ზედაპირს). თხევადი ნაწილაკების სიჩქარე იქნება შემდეგი:, (9) - ზღვის სიღრმე. და დაკავშირებულია დისპერსიული მიმართებით (10) , ადგილის გრძედიდან გამომდინარე, და - კუთხე მიმართულებას შორის. ტალღის გავრცელება და ვექტორის პროექცია ჰორიზონტალურ სიბრტყეზე. ჩვენ ვეძებთ (1) სისტემის ამოხსნას ამ გამონათქვამების (1) ჩანაცვლებით, მივიღებთ: (11) (12) (13) (14) (15) () () (16) (17) ( () (18) განტოლებები (11)-(18) შეიძლება დაიყოს ორ ჯგუფად: განტოლებები (11), (13), (16) და (18) კომპონენტებისთვის და და განტოლებები (12), (14), (15) და (17) კომპონენტებისთვის, U. მეორე ჯგუფის განტოლებებს ვხსნით შემდეგნაირად და გამოვხატავთ: და განტოლებებს აქვს ფორმა

5 თანამედროვე მეცნიერებისა და განათლების ISSN ალმანახი, 4 (59) გარემოში II:, (21) (22) გარემოში III:, (23) კოეფიციენტების დასადგენად და ვიყენებთ სასაზღვრო პირობებს (7) და (8) გამორიცხვით და, სისტემის ორ განტოლებამდე ვამცირებთ და რომლისთვისაც ჩვენ ვწერთ მატრიცის სახით: () () () ამ სისტემის ამოხსნისას ვპოულობთ კოეფიციენტებს და რომლის მეშვეობითაც გამოიხატება ელექტრომაგნიტური ველის კომპონენტები. ანალოგიურად, ჩვენ ვხსნით (11), (13), (16) და (18) განტოლებათა სისტემას კომპონენტებისთვის, ხოლო განტოლებები აქვს კომპონენტის ფორმას (19). (25) ამოხსნით და (23) და (19) გამოყენებით ვპოულობთ კომპონენტებს გარემოში I: საშუალო II: (24) (25) (26) (27) III საშუალოში: სასაზღვრო პირობების გამოყენებით (7) და (8). ), ვიღებთ: (28) აქედან და. ამრიგად, სამივე მედიაში და (29) ((30) კომპონენტს აქვს უწყვეტობა მედიას შორის საზღვრებზე. ეს ნიშნავს, რომ საზღვრებზე არის ზედაპირული მუხტები, რომელთა სიმკვრივეები განისაზღვრება (7) და ((7) პირობებიდან. 8): (საზღვარი I -II) (31) (საზღვარი II-III) (32) მიღებული ამონახსნიდან გამომდინარეობს, რომ დენის სიმკვრივის კომპონენტები და სამივე მედიაში ნულის ტოლია, რაც შეესაბამება პირობას. ელექტრული მუხტის კონსერვაციის.კომპონენტი არ არის ნულის ტოლი და

6 198 გამომცემლობა გრამოტა სიდიდის მიხედვითაა. პერიოდულად ცვალებადი ზედაპირული მუხტების არსებობა ერთი შეხედვით ეწინააღმდეგება პირობას: ვინაიდან გარემო არ არის ზეგამტარი, არ არსებობს ზედაპირული დინებები და ზედაპირული მუხტის ცვლილება შეიძლება დაკავშირებული იყოს მხოლოდ საზღვრის ნორმალური მოცულობითი დენის კომპონენტის არსებობასთან. . ამ კომპონენტის მნიშვნელობა დადგინდება მუხტის შენარჩუნების მდგომარეობიდან, შესაბამისად, თანაფარდობა იქნება ზღვის წყლისთვის და ქარის ტალღების ტიპიური სიხშირეების დაახლოებით. ანუ, გადაგდებისას ჩვენ არ სცილდებით სიზუსტის საზღვრებს, რომლითაც განიხილება შემადგენელი განტოლებები (2), (4) და (6) და სასაზღვრო პირობები (7) და (8). 4. გამოთვლის შედეგები და დასკვნები ამრიგად, ორგანზომილებიანი ზედაპირის ტალღისთვის, რომელსაც აქვს თვითნებური მიმართულება მაგნიტურ მერიდიანთან მიმართებაში, ჩვენ გამოვთვალეთ მაგნიტური და ელექტრული ველის კომპონენტები ყველა მედიაში, ასევე ზედაპირული ელექტრული მუხტები ქვედა და თავისუფალი. ზედაპირი. ქვედა ქანების ელექტრული და მაგნიტური თვისებების გავლენა ტალღის მიერ გამოწვეულ მაგნიტურ ველზე ვლინდება შემდეგნაირად. ბრინჯი. 1 ნახ. სურათი 1 გვიჩვენებს კომპონენტების ამპლიტუდების და ტოლი ზედაპირის ზემოთ (ერთეულებში) დამოკიდებულებას იმავე ამპლიტუდის ტალღების ტალღის პერიოდზე. მრუდი 2 შეესაბამება არამაგნიტური და არაგამტარი ფსკერის შემთხვევას (,), მრუდი 1 - არამაგნიტური გამტარი ფსკერის შემთხვევას (,), მრუდი 4 - მაგნიტური არაგამტარი ფსკერის შემთხვევას. (,) და მრუდი 3 - მაგნიტური გამტარი ფსკერის შემთხვევაში (,). ყველა მრუდი გათვლილია შემთხვევისთვის გამოდის, რომ ტალღის პერიოდის ნებისმიერი მნიშვნელობისთვის, ინდუცირებული ველი მონოტონურად იზრდება ფსკერის მაგნიტური გამტარიანობის ზრდასთან ერთად და მცირდება მისი გამტარობის ზრდასთან ერთად. მაგნიტური ველის დამოკიდებულება ტალღის პერიოდზე შეიძლება იყოს მონოტონურად მზარდი ან ჰქონდეს მაქსიმუმი, რაც დამოკიდებულია ტალღის ორიენტაციაზე გეომაგნიტურ ველთან მიმართებაში. ბრინჯი. 2

7 ISSN თანამედროვე მეცნიერებისა და განათლების ალმანახი, 4 (59) სურათი 2 გვიჩვენებს ინდუცირებული მაგნიტური ველის დამოკიდებულებას (იგივე ერთეულებში, როგორც ნახ. 1-ში) ზღვის სიღრმეზე (კილომებში) ტალღებისთვის, რომლის პერიოდია ,. მრუდები 1, 2, 3 და 4 შეესაბამება მნიშვნელობებს, რომლებიც უდრის 1, 2, 10 და 100-ს. მიღებული შედეგებიდან შეიძლება გამოვიდეს შემდეგი ზოგადი დასკვნები: 1. მოცულობითი ელექტრული მუხტები არ წარმოიქმნება არც ზღვის წყალში და არც გამტარ ფსკერის ქანებში ზღვის წყლის პოტენციური მოძრაობის შემთხვევაში. 2. ზედაპირული ელექტრული მუხტები (30), (31) განისაზღვრება მხოლოდ გეომაგნიტური ველის კომპონენტით, ტალღის ამპლიტუდითა და სიხშირით და ოკეანის სიღრმეზე და არ არის დამოკიდებული ფსკერის ქანებისა და ზღვის წყლის მაგნიტურ გამტარიანობაზე და ელექტროგამტარობაზე. 3. ინდუცირებული მაგნიტური ველის ქედის გასწვრივ კომპონენტი ნულია ყველა მედიაში. 4. ინდუცირებული ელექტრული ველის ქედის გასწვრივი კომპონენტი კვაზისტატიკური მიახლოებით ნულის ტოლია და კომპონენტები და ზედაპირის ელექტრული მუხტების მსგავსად არ არის დამოკიდებული წყლისა და ფსკერის ქანების ელექტრულ და მაგნიტურ თვისებებზე. 5. ოკეანის სიღრმისა და ტალღის პერიოდის ყველა მნიშვნელობისთვის, ინდუცირებული მაგნიტური ველის სიდიდე იზრდება მონოტონურად სასრულ ზღვრამდე, ქვედა ქანების მაგნიტური გამტარიანობის ზრდით და მონოტონურად მცირდება მათი გამტარობის მატებასთან ერთად. გამოყენებული ლიტერატურა 1. Gorskaya E. M., Skrynnikov R. T., Sokolov G. V. მაგნიტური ველის ცვალებადობა გამოწვეული ზღვის ტალღების მოძრაობით არაღრმა წყალში // გეომაგნეტიზმი და აერონომია S Guglielmi A. V. ულტრა დაბალი სიხშირის ელექტრომაგნიტური ტალღები დედამიწის ქერქში და მაგნიტოფელში ა ელექტროდინამიკა. M., Savchenko V. N., Smagin V. P., Fonarev G. A. საზღვაო ელექტროდინამიკის საკითხები. ვლადივოსტოკი: VGUES, გვ. 5. ს.ვ.სემკინი, ვ.პ.სმაგინი და ვ.ნ.სავჩენკო, „ინფრაბგერითი ტალღის მაგნიტური ველი ოკეანის ტალღის გამტარში“, გეომაგნი. წყალქვეშა აფეთქების დროს მაგნიტური ველის დარღვევების წარმოქმნა // Izvestiya RAN. ატმოსფერული და ოკეანეური ფიზიკა TS Smagin VP, Semkin SV, Savchenko VN გემის ტალღებით გამოწვეული ელექტრომაგნიტური ველები // გეომაგნეტიზმი და აერონომია TS Sretensky LN ტალღური სითხის მოძრაობის თეორია. მ.: ნაუკა, გვ. 9. Fonarev G. A., Semenov V. Yu. ზღვის ზედაპირის ტალღების ელექტრომაგნიტური ველი // გეომაგნიტური ველის შესწავლა ზღვებისა და ოკეანეების წყლებში. M.: IZMIRAN, S Fraser D. C. The Magnetic Fields of Ocean Waves // Geophys. ჟურნალი სამეფო ასტრონი. Soc Vol P Larsen J. C. ღრმა ზღვის მოქცევით გამოწვეული ელექტრული და მაგნიტური ველები // Geophys. ჟურნალი სამეფო ასტრონი. სოც ტ. 16. P Pukhtyar L. D., Kukushkin A. S. გამოკვლევა ზღვის მოძრაობით გამოწვეული ელექტრომაგნიტური ველების // Physical Oceanography Vol P Sanford T. B. Motionally Induced Electric and Magnetic Fields in Sea // J. Geophys. Res Vol P Warburton F., Caminiti R. The Induced Magnetic Field of Sea Waves // J. Geophys. Res Vol P Weaver J. T. მაგნიტური ვარიაცია ასოცირებული ოკეანის ტალღებთან და ადიდებულთან // J. Geophys. Res Vol P UDC 34 იურისპრუდენცია ვიქტორია ვიტალიევნა სიდორენკო, აიგულ შარიფოვნა გალიმოვა ბაშკირის სახელმწიფო უნივერსიტეტი სამუშაო დროის გამოყენების ეფექტურობის პრობლემა სამუშაო დრო მნიშვნელოვანი კატეგორიაა საწარმოში შრომის ორგანიზებაში. იგი წარმოადგენს დროს, რომლის დროსაც დასაქმებულმა, შრომის შინაგანაწესისა და შრომითი ხელშეკრულების პირობების შესაბამისად, უნდა შეასრულოს შრომითი მოვალეობები, აგრეთვე დროის სხვა პერიოდები, რომლებიც დაკავშირებულია კანონებთან და სხვა სამართლებრივი აქტებით. სამუშაო დრო. სამუშაო დრო არის შრომის ბუნებრივი საზომი, ხოლო არსებობს როგორც მრავალმხრივი კატეგორია, რადგან ადამიანის ჯანმრთელობის ზოგადი მდგომარეობა და სასიცოცხლო აქტივობა დამოკიდებულია სამუშაო დროის ხანგრძლივობაზე. სამუშაო დროის ხანგრძლივობა და ინტენსივობა პირდაპირ გავლენას ახდენს იმაზე, თუ რა ხანგრძლივობა სჭირდება ადამიანს დაისვენოს ძალების აღსადგენად, დახარჯული ენერგიის აღსადგენად, აღზრდაზე ოჯახური მოვალეობების შესასრულებლად და ა.შ. შესაბამისად, სამუშაო დროის შესახებ კანონმდებლობის უმკაცრესი დაცვა, ამავდროულად, ადამიანის უმნიშვნელოვანესი კონსტიტუციური უფლების - დასვენების უფლების უზრუნველყოფაა. სამუშაო დროის რეგულირება წყვეტს ისეთ მნიშვნელოვან ამოცანებს, როგორიცაა: სოციალურ შრომაში მოქალაქეთა შესაძლო მონაწილეობის დადგენა, შრომის დაცვის უზრუნველყოფა, დასვენების უფლების გარანტიის დაცვა. Sidorenko V. V., Galimova A. Sh., 2012 წ

ელექტროგადამცემი ხაზების თეორია ელექტრომაგნიტური ენერგიის გავრცელება სახელმძღვანელო სისტემების გასწვრივ სახელმძღვანელო სისტემა არის ხაზი, რომელსაც შეუძლია ელექტრომაგნიტური ენერგიის გადაცემა მოცემული მიმართულებით. ისე კანალიზაცია

4. ელექტრომაგნიტური ტალღები 4.. ელექტრომაგნიტური ტალღის ტალღური განტოლება მაქსველის განტოლებიდან გამომდინარეობს, რომ ელექტრომაგნიტური ველი შეიძლება არსებობდეს ელექტრული მუხტებისა და დენების გარეშე. ზე

საგანმანათლებლო ხარისხის უზრუნველყოფის ინსტიტუტის ცენტრი ჯგუფის დასახელება მოდული: ფიზიკა (ელექტრომაგნეტიზმი + რხევები და ტალღები (მოდული 5 და 6)) 1 ჭეშმარიტი განცხადებები 1) მუდმივი მაგნიტების მაგნიტური თვისებები განპირობებულია

UDC 535.361 ვ.

ელექტრომაგნიტური ტალღები. 1. ელექტრომაგნიტური ტალღის დიფერენციალური განტოლება ელექტრომაგნიტური ტალღების ძირითადი თვისებები. 3. ელექტრომაგნიტური ტალღების ენერგია. Umov-Poining ვექტორი. 4. დიპოლური გამოსხივება. ერთი.

I..3 ელექტრომაგნიტური ტალღების ძირითადი თვისებები. 1. E r და H r ვექტორების განივი და ორთოგონალურობა

UDC 539. 25 ბრტყელ საზღვართან არაჰომოგენური ტალღების ურთიერთქმედების პრობლემის ზუსტი გადაწყვეტა ხ.ბ. ტოლიპოვი გაფანტული ტალღის ველის მახასიათებლების ანალიზი არის გეოფიზიკის კლასიკური პრობლემა, ულტრაბგერითი.

სტანდარტული კითხვები ტესტისთვის (თ.) მაქსველის განტოლებები 1. მაქსველის განტოლებათა სრული სისტემა ელექტრომაგნიტური ველისათვის აქვს ფორმა: მიუთითეთ რომელი განტოლებების შედეგია შემდეგი დებულებები: ბუნებაში

გამოყენებითი მექანიკა და საინჟინრო ფიზიკა. UDC 551.466.3 სტაციონარული ტალღების თეორიაზე ჰორიზონტალურ ნაკადში წრფივი სიჩქარის პროფილით A. A. Zaitsev, A. I. Rudenko Atlantic

5 მართვადი ტალღა მართვადი ტალღა არის ტალღა, რომელიც ვრცელდება მოცემული მიმართულებით. მიმართულების პრიორიტეტი მოცემულია სახელმძღვანელო სისტემით. 5 მართვადი ტალღის ძირითადი თვისებები და პარამეტრები

მუხტების კინეტიკური ინდუქციურობა და მისი როლი კლასიკურ ელექტროდინამიკაში Mende F. F. მატერიალური მედიის დიელექტრიკული და მაგნიტური გამტარიანობა არის ფუნდამენტური პარამეტრები, რომლებიც შედის

1992 წლის დეკემბერი ტომი 162, 12 წარმატება ფიზიკურ მეცნიერებებში მეთოდოლოგიური შენიშვნები ელექტრომაგნიტური ველის რეაქტიული კომპონენტების ჩარევა А.А. კოლოკოლოვი, (მოსკოვის ფიზიკისა და ტექნოლოგიის ინსტიტუტი, მოსკოვის ჩარხ

ლაბორატორიული სამუშაო N o 2.11 ელექტრომაგნიტური ტალღების გავრცელების სიჩქარის განსაზღვრა ორსადენიანი ხაზის გამოყენებით სამუშაოს მიზანი ამ სამუშაოს მიზანია ელექტრომაგნიტური გავრცელების პროცესის შესწავლა.

სურვილისამებრ კვაზი-სტაციონარული ელექტრომაგნიტური ველების გამოთვლის თანმიმდევრული მიახლოებების მეთოდი (ეს კითხვა არ არის სახელმძღვანელოებში) თუ ელექტრომაგნიტური ველები დროთა განმავლობაში ნელა იცვლება, მაშინ განტოლებები

საფრონოვი ვ.პ. 2012 ელექტრომაგნიტური ველი. მაქსველის განტოლებები - 1 - თავი 17 ელექტრომაგნიტური ველი მაქსველის ოთხი განტოლების სისტემა სრულად აღწერს ელექტრომაგნიტურ პროცესებს. 17.1. პირველი წყვილი

4 ელექტრომაგნიტური რხევები და ტალღები.

მართკუთხა გამტარის მაგნიტური ველი მიმდინარე ძირითადი თეორიული ინფორმაციით მაგნიტური ველი. მაგნიტური ველის მახასიათებლები ისევე, როგორც სტაციონარული ელექტრული მუხტების მიმდებარე სივრცეში,

1 ლექცია 21 ელექტროსტატიკა. ნელ-ნელა იცვლება ველები. პუასონის განტოლება. პუასონის განტოლების ამოხსნა წერტილოვანი მუხტისთვის. ბრალდების სისტემის ველის პოტენციალი. მუხტების სისტემის ელექტრული ველის ინტენსივობა.

1 ელექტრომაგნიტური ტალღების წნევა და იმპულსი ელექტრომაგნიტური ტალღის წნევა იდეალური გამტარის ზედაპირზე 1. ელექტრომაგნიტური ტალღები, არეკლილი ან შთანთქმული სხეულებში, ახდენს მათზე წნევას. Ეს არის

ლექცია 21 ელექტროსტატიკა. ნელ-ნელა იცვლება ველები. ნელა ცვალებადი ველების პირობები. პუასონის განტოლება. პუასონის განტოლების ამოხსნა წერტილოვანი მუხტისთვის. ბრალდების სისტემის ველის პოტენციალი. დაძაბულობა

W09 ელექტრომაგნიტური ტალღები. პოლარიტონები. მოდით გადავიდეთ ელექტრომაგნიტური ტალღების მახასიათებლების განხილვაზე სხვადასხვა გარემოში. ჩვენ გამოვიყენებთ ცნობილ მაქსველის განტოლებებს სახით 1 B div D 0 rot E t (1)

გაკვეთილი 17 თემა: ტალღის მოძრაობა ელექტრომაგნიტური ტალღა მიზანი: მოძრავი ჰარმონიული ტალღის განტოლება გადაადგილება, ფაზა, ტალღის ვექტორი ტალღის ენერგია Poynting-Umov ვექტორი მდგარი ტალღა მოკლე თეორია ტალღა

1 1 ველის კვაზი-სტაციონარული მდგომარეობა

ხმელნიკი ს.ი. მაქსველის განტოლებების ახალი ამოხსნა სფერული ტალღისთვის სარჩევი. შესავალი. მაქსველის განტოლებების ამოხსნა 3. ენერგიის ნაკადები 4. გრძივი ტალღაზე 5. დასკვნა დანართი წყაროები ცხრილები

სემესტრული ლექცია Waves Waves. სიბრტყის მონოქრომატული ტალღის განტოლება. ტალღის განტოლება. კითხვები. ტალღა. ტალღის ფრონტი. ტალღის ზედაპირი. განივი და გრძივი ტალღები (მაგალითები. სიბრტყის ტალღის განტოლება.

თემა 16 მაქსველის განტოლებები 161 გადაადგილების დენი 162 მაქსველის ელექტრული და მაგნიტური ფენომენების ერთიანი თეორია მაქსველის განტოლებათა სისტემა 164 კლასიკური ელექტროდინამიკის თეორიის ახსნა 165 გავრცელების სიჩქარე

თემა: ალტერნატიული დენის კანონები ელექტრული დენი ეწოდება დამუხტული ნაწილაკების ან მაკროსკოპული სხეულების მოწესრიგებულ მოძრაობას ცვლადი დენი ეწოდება, რომელიც დროთა განმავლობაში ცვლის მის მნიშვნელობას.

1 7. მაქსველის განტოლებები და ელექტრომაგნიტური ტალღები 7.1. მაქსველის განტოლებები აქამდე ჩვენ შევისწავლეთ მაქსველის განტოლებები მცირე ფრაგმენტებად. ახლა დროა დავამატოთ ბოლო ნაწილი და გავაერთიანოთ ისინი.

ელექტროსტატიკა სტანდარტული კითხვები ტესტისთვის 1 (ნაწილი 2) 1. ველი იქმნება უსასრულო ერთნაირად დამუხტული ძაფით წრფივი მუხტის სიმკვრივით +τ. მიუთითეთ პოტენციური გრადიენტის მიმართულება A წერტილში. 2. თითოეული მათგანი

გამოცდის ფაზის შესატყვისის მდგომარეობა (გაგრძელება) ამ დაბრკოლების გვერდის ავლა შესაძლებელია ორმხრივი შეფერხების გამო (კრისტალში ორი განსხვავებული რეფრაქციული მაჩვენებელი. ფაქტია, რომ ორი

აბრევიატურები: Odef F-ka F-la - Pr - განმარტების ფორმულირების ფორმულა მაგალითი 1. ელექტრული ველი 1) მუხტის ფუნდამენტური თვისებები (სია) 2) კულონის კანონი (F-la, ნახ) 3) ელექტრული ვექტორი

LYCEUM 1580 (მოსკოვის სახელმწიფო ტექნიკურ უნივერსიტეტში N.E. BAUMAN) განყოფილება "ფიზიკის საფუძვლები", მე-11 კლასი, მე-3 სემესტრი 2018-2019 აკადემიური წელი ვარიანტი 0 ამოცანა 1. სარეველა რგოლი ფართობის S.10 სმ = 10.

L17 მაქსველის ელექტრომაგნიტური ველის თეორია ემყარება შემდეგ დებულებებს 1. მაგნიტური ველის ნებისმიერი ცვლილება ქმნის გარემომცველ სივრცეში E მორევს. ელექტრული ველის ნებისმიერი ცვლილება (დენი

სემინარი 3 ელექტრომაგნიტური ტალღები სემინარის ძირითადი მასალა წარმოდგენილია ოპტიკის ლექციის ჩანაწერებში, აქ მხოლოდ დამატებითი პუნქტებია.

ლორენცისა და ვორონეჟის ჯგუფის ANALYSIS შეცდომა. ბელიაევი ვიქტორ გრიგორიევიჩი, მთები. ფასტოვი. [ელფოსტა დაცულია]Ანოტაცია. ნებისმიერი კოორდინატების გარდაქმნების გამოყენება მაქსველის განტოლებებზე დასამტკიცებლად

თემა 3. ელექტრომაგნიტური ტალღები მატერიაში. პ.1. EMW სუბსტანციაში P.2. დისპერსია. პ.3. EMW გამტარ ნივთიერებაში A.4. EMW-ის დისპერსია და დემპინგი დიელექტრიკულში P.5. პოლარიზაცია 1 P.1. EMW მატერიაში პრობლემა:

დამუხტული ნაწილაკების მოძრაობა ელექტრულ ველში ძირითადი თეორიული ინფორმაცია კულონის ძალა, რომელიც ტოლია F QE, მოქმედებს მუხტზე Q, რომელიც მოთავსებულია სიმძლავრის ელექტროსტატიკურ ველში E, თუ სიძლიერე

ლექცია 5 ტალღის გავრცელება ბგერის არეკვლა და გარდატეხა k k sin k os

ელექტრონული ჟურნალი "Proceedings of MAI". გამოცემა 68 www.a.ru/scece/rudy/ UDC 537.87+6.37 სხვადასხვა მონაკვეთების გაფართოებული ცილინდრული სხეულებით გაფანტვის პრობლემის ამოხსნა Gigolo AI * Kuznetsov G. Yu. ** Moskovsky

1 ლაბორატორიული სამუშაო 38 ელექტრომაგნიტური ტალღების თვისებების შესწავლა სამუშაოს მიზანი: ელექტრომაგნიტური ტალღების თვისებების შესწავლა და მათი აღნიშვნის მეთოდები. თეორიული შესავალი მაქსველმა თეორიულად დაამტკიცა (დაფუძნებული

ლანგმუირის სიხშირე და მისი მნიშვნელობა პლაზმის ფიზიკაში Ф Ф მენდე

ვარიანტი 1 1. რაც შეეხება სტატიკურ ელექტრულ ველებს, შემდეგი დებულებები მართალია: ა) ელექტროსტატიკური ველი მოქმედებს დამუხტულ ნაწილაკზე ძალით, რომელიც არ არის დამოკიდებული ნაწილაკების სიჩქარეზე, ბ) ძალის ხაზები.

ლექცია 11 გეგმა 1. ოპტიკური ფენომენები მედიასაშუალებებს შორის ინტერფეისზე: პოლარიზებული სინათლის არეკვლა და რეფრაქცია ინტერფეისზე .. Fresnel ფორმულები. 3. ბრიუსტერის ეფექტი. 4. სინათლის ტალღის ფაზის ცვლილება ზე

ზოგადი ფიზიკა. ოჯახი 2 ლექცია 12 ელექტრომაგნიტური ტალღები (გაგრძელება) ლექციის გეგმა: 1. ელექტრომაგნიტური ტალღების ინტენსივობა. 2. ელექტრომაგნიტური ტალღების იმპულსი. 3. მუდმივი ელექტრომაგნიტური ტალღა. 4. რადიაცია

ფიზიკა-მათემატიკური მეცნიერებები UDC 5.9 ზედაპირული გრავიტაციული ელექტროკაპილარული ტალღები თხევადი გამტარის შრეზე Taktarov N.G. ეგერევა ე.ნ. მორდოვის სახელმწიფო უნივერსიტეტი, სარანსკი

29 პირობები ორ მედიას შორის ინტერფეისის div(D) = ρ

ლექცია 8 აირებში მცირე აჟიოტაჟები განვიხილოთ მცირე აჟიოტაჟების გავრცელება გარემოში. მოდით, გარემოს წონასწორობა აღწერილი იყოს p V პარამეტრებით და ამ მნიშვნელობებიდან გადახრები სივრცის თითოეულ წერტილში.

ძირითადი გამოცდის კითხვები ნაწილი 2 ძირითადი. 1. ელექტრული დაძაბულობა სუპერპოზიციის პრინციპი. 2. ელექტრულის პოტენციალი 3. დაძაბულობის ვექტორის ნაკადი. გაუსის კანონი. 4. ელექტროსტატიკური

1 სითხის ნაკადის პერტურბაციების განტოლებების წარმოშობა 1.1 პერტურბაციები მოძრავი ტალღების სახით

ნაწილი I. შებრუნებული ამოცანები VI დმიტრიევი. ელექტრომაგნიტური გამოკვლევის სამგანზომილებიანი შებრუნებული პრობლემის გადაწყვეტის უნიკალურობის შესახებ. შესავალი. შებრუნებული პრობლემის ამოხსნის უნიკალურობის საკითხი მნიშვნელოვანი კომპონენტია

ელექტრომაგნიტური ტალღები ელექტრომაგნიტური ტალღების არსებობა თეორიულად იწინასწარმეტყველა დიდმა ინგლისელმა ფიზიკოსმა ჯ.მაქსველმა 1864 წელს. მაქსველმა გააანალიზა იმ დროისთვის ცნობილი ყველა კანონი

თავი 14 მაქსველის განტოლება 115 მორევის ელექტრული ველი დროში ცვალებადი მაგნიტური ველი წარმოქმნის ელექტრულ ველს E B, რომლის ცირკულაციაა E dl B = E Bl dφ dl =, (1151) dt სადაც E Bl არის პროექცია.

ვლასოვის განტოლებები სკალარ-ვექტორული პოტენციალის კონცეფციაში F. F. Mende დღეისათვის ვლასოვის განტოლებები არის პლაზმის ელექტროდინამიკის ძირითადი განტოლებები, რომლებშიც ელექტრომაგნიტური ველები ერთნაირია.

Khmelnik SI ელექტრომაგნიტური ტალღა ალტერნატიული დენის მავთულში რეზიუმე შემოთავაზებულია მაქსველის განტოლებების ამოხსნა ალტერნატიული დენის მავთულისთვის. განიხილება დენებისა და ენერგიის ნაკადების სტრუქტურა. Სარჩევი.

კანის ეფექტი არ მოითმენს კანის ეფექტს I.4 კანის ეფექტი 1 ხარისხობრივი ანალიზი ახლა განვიხილოთ კანის ეფექტის ფიზიკა. თუ ერთგვაროვან გამტარში არის მუდმივი დენი, მაშინ დენის სიმკვრივე

ფიზიკური ფენომენების მოდელირება ჩვეულებრივი დიფერენციალური განტოლებების სისტემების გამოყენებით. მოძრაობის აღწერა გრავიტაციულ ველში ჩვეულებრივი დიფერენციალური განტოლებების გამოყენებით განხილული ფიზიკური ფენომენები

რხევითი მიკროსქემის კონდენსატორი დიდი ხნის განმავლობაში დაკავშირებულია მუდმივი ძაბვის წყაროსთან (იხ. სურათი). მომენტში t = 0 გადამრთველი K გადადის 1-დან მე-2 პოზიციაზე. გრაფიკები A და B წარმოადგენს

მოსკოვის სახელმწიფო ტექნიკური უნივერსიტეტი ნე ბაუმანის სახელობის ოლიმპიადის "ნაბიჯი მომავალში" სამეცნიერო და საგანმანათლებლო კონკურსის დასკვნითი ეტაპი საგნების კომპლექსზე "ტექნიკა და ტექნიკა"

Khmelnik SI მეტი დედამიწის მაგნეტიზმის ბუნების შესახებ ანოტაცია შემოთავაზებულია და განიხილება ჰიპოთეზა დედამიწის მაგნეტიზმის ბუნების შესახებ. Სარჩევი. შესავალი. ელექტრომაგნიტური ტალღა სფერულ კონდენსატორში 3. მაგნიტური

3. ლაბორატორიული სამუშაო 21 ელექტროსტატიკური ველის შესწავლა სამუშაოს მიზნები: 1) კვაზი-სტაციონარული ელექტრული ველის ექსპერიმენტული გამოკვლევა, ექვიპოტენციური ზედაპირების და ხაზების სურათის აგება.

1. ორი დადებითი მუხტი q 1 და q 2 განლაგებულია წერტილებში r 1 და r 2 რადიუსის ვექტორებით. იპოვეთ უარყოფითი მუხტი q 3 და რადიუსის ვექტორი r 3 იმ წერტილის, სადაც ის ისე უნდა განთავსდეს, რომ ძალა მოქმედი იყოს.

განათლების ფედერალური სააგენტო OU VPO ურალის სახელმწიფო ტექნიკური უნივერსიტეტი-UPI ელექტრომაგნიტური ინდუქცია. მაქსველის განტოლებები პროგრამული კონტროლის კითხვები ფიზიკაში ეკატერინბურგი

ლექცია 9 პლაზმური რხევები წინა ლექციებში განხილული იყო ელემენტარული აგზნება თერმოდინამიკურ წონასწორობაში მყოფ სისტემებში. მაგალითად, როდესაც შეისწავლეს ზესთხევადობა და ზეგამტარობა,

სპეციალობა HAC RF01.04.03
გვერდების რაოდენობა 155

ნაწილი I. ნელი ზედაპირის მაგნიტურ-პლაზმური ტალღები ნახევარგამტარებში

თავი I. ზედაპირული ელექტრომაგნიტური ტალღების არსებობის თეორიული საფუძვლები

1.1. ელექტრომაგნიტური ველის სტრუქტურა მაგნიტიზებული ნახევარგამტარის ზედაპირთან ახლოს

1.2. ნელი ზედაპირის ტალღის თეორია

თავი II. ექსპერიმენტული მეთოდი

2.1. ექსპერიმენტული მეთოდის მოთხოვნები

2.2. მეთოდოლოგიის ზოგადი პრინციპები

2.3. ექსპერიმენტული დაყენება

2.4. გაზომვის ტექნიკის შესახებ

2.5. ნიმუშის პარამეტრები

თავი III. მოგზაურობის ტალღის რეჟიმი

3.1. ექსპერიმენტის იდეა

3.2. ტალღის ფრონტის ფორმის გამოკვლევა

3.3. ნელი ტალღების ჩარევა

3.4. ტალღის ძირითადი თვისებები

3.5. ტალღის ანარეკლი ტალღის გამტარი სიბრტყის კიდიდან

3.6. ზედაპირული ტალღის აგზნების ეფექტურობა

3.7. ტალღის კომუნიკაცია ზედაპირთან

თავი IV. PMW-ის ტალღის გავრცელება

4.1. გადამწყვეტი ექსპერიმენტი

4.2. ტალღისებური რეჟიმის ფორმირება

4.3. ტალღის არსებობის რეგიონი

4.4. ნელი ზედაპირის ტალღების შესუსტება

4.5. ტემპერატურის გავლენა ტალღის გავრცელებაზე

თავი V. მუდმივი ტალღის რეჟიმი

5.1. ტალღის მოძრაობის დიაგრამა

5.2. Planar Fabry-Pero რეზონატორი

5.3. ზედაპირული ტალღების დისპერსია

5.4. ტალღის ველის სტრუქტურა

5.5. ზედაპირის ტალღის პოლარიზაცია

5.6. ჰელიკონის სხივები

თავი VI. ნელი PMW-ზე დაფუძნებული მოწყობილობები

ნაწილი II. ზედაპირული ელექტრომაგნიტური ტალღები მარილიან წყალზე

თავი I. ანალიტიკური მიმოხილვა

1.1. კვლევის ისტორია

1.2. კვლევის უარყოფითი შედეგების ანალიზი

1.3. კრიტიკა L.I. მანდელინტამა

1.4. Zenneck SEW 1.5-ის თანამედროვე ხედი Zenneck ტალღის თვისებები

თავი II. ექსპერიმენტული ტალღის ძებნა

2.1. ექსპერიმენტული მეთოდი

2.2. ზენეკ-სომერფელდის ტალღაზე დაკვირვება

2.3. დგას პიუ ბრტყელ წყლის ზედაპირზე

2.4. ექსპერიმენტები მოგზაურ ტალღებზე

2.5. ზედაპირული ტალღის რადიალური დივერგენცია

2.6. ვერტიკალური ველის სტრუქტურა

2.7. SEW ემიტერი Zenneck

თავი III. Zenneck SEW აპლიკაციები

3.1. ლაბორატორიული ექსპერიმენტები ადგილმდებარეობის მიხედვით

3.2. ოკეანის ზედაპირზე SEW-ების აგზნებაზე

3.3. ჰანსენის ბუნებრივი ექსპერიმენტი

3.4. ბუნებრივი ექსპერიმენტის მეთოდის შესახებ

3.5. საზღვაო რადიოკავშირი

3.6. PEV რადარი

II ნაწილის დასკვნები. რატომ არ დაფიქსირდა ზენეკის ტალღა ბუნებრივ პირობებში?

ძირითადი შედეგები

დისერტაციების რეკომენდებული სია

ელექტრომაგნიტური ტალღის ფენომენი მყარი ნივთიერების შეზღუდულ და არაბალანსირებულ ელექტრონულ პლაზმაში 1998, ფიზიკა-მათემატიკის მეცნიერებათა დოქტორი პოპოვი, ვიაჩესლავ ვალენტინოვიჩი
ელექტრომაგნიტური ტალღის პოლარიზაციის რეზონანსული ტრანსფორმაციის ეფექტები ორგანზომილებიანი ელექტრონის მაგნიტურად აქტიური პლაზმის მქონე სტრუქტურებში 2001, ფიზიკურ-მათემატიკის მეცნიერებათა კანდიდატი ტეპერიკი, ტატიანა ვალერიევნა
ელექტრომაგნიტური ტალღების გავრცელება და გამოსხივება ღია სტრუქტურაში ორგანზომილებიანი ელექტრონული პლაზმით და პერიოდული ლითონის ბადეებით 1998, ფიზიკა-მათემატიკის მეცნიერებათა კანდიდატი პოლონჩუკი, ოლგა ვიტალიევნა
ტალღური პროცესები და ელექტრომაგნიტური გამოსხივების კონტროლი სახელმძღვანელო სტრუქტურებში სიხშირით და სივრცითი დისპერსიით 2010, ფიზიკა-მათემატიკის მეცნიერებათა დოქტორი სანიკოვი, დიმიტრი გერმანოვიჩი
აკუსტიკური და სპინური ტალღები მაგნიტურ ნახევარგამტარებში, ზეგამტარებში და ფენოვან სტრუქტურებში 2009, ფიზიკა-მათემატიკის მეცნიერებათა დოქტორი პოლზიკოვა, ნატალია ივანოვნა

ნაშრომის შესავალი (რეფერატის ნაწილი) თემაზე "ზედაპირის ელექტრომაგნიტური ტალღების ახალი ტიპები გამტარ მედიაში"

1873 წელს ჯეიმს კლერკ მაქსველმა ჩამოაყალიბა განტოლებები, რომლებიც მის სახელს ატარებს და იწინასწარმეტყველა ელექტრომაგნიტური ტალღების არსებობა, რომლებიც ვრცელდება სინათლის სიჩქარით. ჰაინრიხ ჰერცის კლასიკურ ექსპერიმენტებში ელექტრომაგნიტური ტალღები დაფიქსირდა თავისუფალ სივრცეში. ამ ექსპერიმენტების შედეგებმა სწრაფად მოიპოვა მსოფლიო პოპულარობა და აღიარება. არც ისე მარტივი, ნამდვილად დრამატული იყო ზედაპირული ელექტრომაგნიტური ტალღების კვლევის ისტორია, რომლებიც წარმოიქმნება სხვადასხვა დიელექტრიკული თვისებების მქონე ორ მედიას შორის.

"ზედაპირის ელექტრომაგნიტური ტალღების" კონცეფცია (SEW) შემოიღო მეცნიერებაში არნოლდ სომერფელდმა, როდესაც 1899 წელს მან განიხილა ღერძული დენის პრობლემა გრძელ სწორ მავთულში და მიიღო ამონახსნები მაქსველის განტოლებაზე, რომლის ამპლიტუდა სწრაფად მცირდება დაშორებით. მავთულის ზედაპირი. ეს გადაწყვეტილებები მის მიერ იქნა ინტერპრეტირებული, როგორც SEWs, შესაძლოა რეილის ზედაპირის აკუსტიკური ტალღების ანალოგიით. გამოცდილებით, ზედაპირული ელექტრომაგნიტური ტალღები აშკარად პირველი იყო, რომელიც რ. ვუდმა დააფიქსირა 1902 წელს ელექტრონების თხელ ლითონის კილიტაში გაფანტვის დროს. ფენომენი იმ დროს არ იყო გაგებული და ცნობილი იყო როგორც "ვუდის ანომალიები" 1960-იან წლებამდე. ა. სომერფელდის შემდეგ, გერმანელმა თეორეტიკოსებმა კონმ და ულერმა დაადგინეს, რომ ბრტყელი ინტერფეისი დიელექტრიკსა და კარგ გამტარს შორის აქვს ხელმძღვანელობითი ეფექტი ნაყარი ტალღის გავრცელებაზე და რომ SEW შესაძლებელია ბრტყელ ინტერფეისზე მედიებს შორის დაბალი დანაკარგებით.

1901 წელს მოხდა ისტორიული მოვლენა: გულიელმო მარკონიმ ატლანტის ოკეანეში რადიოგადაცემა გააკეთა 30 kHz- სიხშირით. ამ საოცარმა აღმოჩენამ გამოიწვია ასახვა რადიოტალღების გავრცელების მექანიზმზე. იმ დროისთვის დედამიწის იონოსფეროს არსებობაზე ეჭვი ჯერ არ იყო, ამიტომ არ განიხილებოდა შორ მანძილზე რადიოკავშირის შესაძლებლობა იონოსფეროდან რადიოსხივის არეკვლის გამო. ამის ნაცვლად, ვარაუდობდნენ, რომ ახალი ტიპის რადიოტალღა, ზედაპირული ტალღა (SW), აღფრთოვანებული იყო მის ექსპერიმენტებში.

ალბათ ამ მიზეზით, 1907 წელს სომერფელდის კურსდამთავრებულმა იასეკ ზენეკმა საკითხის გარკვევა დაიწყო. მან მიუთითა კონისა და ულერის კვლევებსა და დედამიწის ზედაპირზე რადიოტალღების გავრცელების საკითხს შორის კავშირზე. მათი შედეგების შემუშავებისას, ჯ. ზენეკმა აჩვენა, რომ გარემოში არა მხოლოდ მცირე, არამედ დიდი დანაკარგებით, მაქსველის განტოლებები შესაბამისი სასაზღვრო პირობებით იძლევა ამონახსნის საშუალებას, რომელსაც შეიძლება ეწოდოს ზედაპირული ტალღა, რომელიც მიმართულია ბრტყელი ინტერფეისით ორ მედიას შორის:

ჰერცის P-ვექტორი) 6 ე.ი. არის ორი სიბრტყე ტალღის ერთობლიობა, რომელთაგან ერთი ლოკალიზებულია ჰაერში, მეორე - საშუალო. თუ გარემოს აქვს სასრული გამტარობა, მაშინ a და P რთულია. დისპერსიულ კავშირს SW-ებისთვის, რომლებიც მრავლდებიან მედიებს შორის 8 და e0 ნებართვით, აქვს k k ფორმა,

2 &0 O სადაც k და w არის ტალღის ვექტორი და ტალღის სიხშირე; რომ - ?

CO C c არის სინათლის სიჩქარე ვაკუუმში. ტალღა „მიმაგრებულია“ ზედაპირზე, მისი ფაზის სიჩქარე გარკვეულწილად აღემატება დიელექტრიკულში სინათლის სიჩქარეს და დამოკიდებულია ქვემდებარე ზედაპირის თვისებებზე. ზენეკს სჯეროდა, რომ ნამდვილი ემიტერის ველი მისგან დიდ მანძილზე გამოიყურებოდა მის მიერ აღმოჩენილ ტალღას. თუმცა მისი ნამუშევრიდან გამომდინარეობს მხოლოდ ზემოაღნიშნული ფორმის ამონახსნების თავსებადობა ელექტროდინამიკის განტოლებებთან, SW-ის არსებობის შესაძლებლობა, მაგრამ ველი არანაირად არ არის დაკავშირებული ანტენასთან, ე.ი. რადიაციის პრობლემის მთავარი წერტილი არ არის გამჟღავნებული.

პირველი მკაცრი თეორია ელექტრომაგნიტური ტალღების გავრცელების შესახებ, რომელიც გამოსხივებულია დიპოლისგან, რომელიც მდებარეობს ბრტყელ ინტერფეისზე ორ ერთგვაროვან მედიას (დედამიწა და ჰაერი) შორის, ა. სომერფელდმა 1909 წლის კლასიკურ ნაშრომში. მის მიერ გადადგმული მნიშვნელოვანი წინგადადგმული ნაბიჯი იყო ის, რომ მან დედამიწა არ მიიჩნია იდეალურ გამტარად, არამედ ატმოსფერო აბსოლუტურ იზოლატორად და თითოეულ ნახევარს მიაწერა გარკვეული სასრული გამტარობა და გამტარობა.

სომერფელდმა აჩვენა, რომ დიპოლით გამოსხივებული ელექტრომაგნიტური ველი შეიძლება წარმოდგენილი იყოს ზედაპირული ტალღისა და სხეულის ტალღის ჯამად. მას სჯეროდა, რომ SW ჭარბობს დიდ დისტანციებზე და ამით დაადგინა კავშირი ზედაპირულ ტალღასა და გამოსხივების წყაროს შორის. სხვა სიტყვებით რომ ვთქვათ, მან დადასტურებულად მიიჩნია, რომ შორ მანძილზე ველი წერტილის წყაროდან არის Zenneck SW. PV Zenneck-ის კონცეფცია, რომელსაც მხარს უჭერდა სომერფელდის ავტორიტეტი, თითქმის ზოგადად მიღებული იყო დიდი ხნის განმავლობაში. იგი გამოიყენებოდა რადიოტალღების გავრცელებისას დაფიქსირებული მრავალი ანომალიური ფენომენის ინტერპრეტაციაზე, მაგალითად, ე.წ. „ნაპირის რეფრაქცია“, როცა ზღვაზე გამავალი ტალღა აირეკლება ნაპირიდან.

თუმცა, 1919 წლიდან მოყოლებული, ვეილის, ვან დერ პოლის, ვ.ა. ფოკის და სხვათა თეორიულ ნაშრომებში ეს დასკვნა დაუპირისპირდა და აღიარებულ იქნა როგორც მცდარი. თავად ა.სომერფელდი, რომელიც აღიარებს უზუსტობებს გამოთვლებში, ზედაპირული ტალღის კონცეფცია მცდარად არ მიიჩნია. თეორეტიკოსთა დავის გადაწყვეტა მხოლოდ ექსპერიმენტით შეიძლებოდა. ასეთი ექსპერიმენტი პირველად მოაწყო ფელდმანმა 1933 წელს, რომელმაც შეისწავლა რადიოტალღების გავრცელება დედამიწის ზედაპირთან (დედამიწის სხივი) და არ აღმოაჩინა SW. შემდეგ ბაროუმ სცადა 1937 წელს ზენეკის ზედაპირული ტალღის აღმოჩენა რადიოტალღების აგზნებით სენტ-ნეკის ტბის ზედაპირზე ნიუ-იორკის შტატში და ასევე ვერ მოხერხდა. ჩვენს ქვეყანაში ჩატარდა ფართომასშტაბიანი ექსპერიმენტების სერია აკადემიკოსები L.I. Mandelstamm და N.D. Papalexi-ის ხელმძღვანელობით. რამდენიმე წლის განმავლობაში, 1934 წლიდან 1941 წლამდე, შეისწავლეს ჩვეულებრივი რადიო ანტენების რადიაციული ველი, შეისწავლეს რადიოტალღების გავრცელება დედამიწის ზედაპირზე (ხმელეთზე და ზღვაზე), მაგრამ არავითარ შემთხვევაში არ დაფიქსირებულა ზედაპირული ელექტრომაგნიტური ზენეკის ტალღა. . მას შემდეგ რუსულ რადიოფიზიკაში მტკიცედ დამკვიდრდა მოსაზრება, რომ შეუძლებელია ამ ტალღის აგზნება რეალური ემიტერებით და რომ თავად ზენეკის ზედაპირის ტალღის კონცეფცია არ შეესაბამება ფიზიკურ რეალობას.

შეიქმნა პარადოქსული ვითარება: ზედაპირული ელექტრომაგნიტური ტალღის არსებობა გამომდინარეობს მაქსველის განტოლებიდან, მაგრამ ეს არ შეინიშნება ექსპერიმენტში. ამრიგად, ელექტროდინამიკის განტოლებების მართებულობა კითხვის ნიშნის ქვეშ დადგა. პარადოქსის გადაწყვეტის სურვილმა ავტორს დაავალა ლაბორატორიაში დამოუკიდებელი კვლევის ჩატარება. მიღებული შედეგი ადასტურებს სომერფელდისა და ზენეკის სისწორეს და გამორიცხავს წინააღმდეგობას.

აღწერილი მოვლენების შედეგად მკვეთრად დაეცა ინტერესი ზედაპირული ელექტრომაგნიტური ტალღების მიმართ და 40-50-იან წლებში ისინი პრაქტიკულად არ იქნა შესწავლილი. SEW-ისადმი ინტერესის აღორძინება მოხდა 1960-იან წლებში მატერიასთან, ძირითადად, მყარ და პლაზმასთან რადიაციის ურთიერთქმედების შესწავლასთან დაკავშირებით. სტერნი და ფერელი, როგორც ჩანს, პირველებმა აჩვენეს, რომ მწვერვალები, რომლებიც დაფიქსირდა დაბალ ენერგიულ რეგიონში ლითონის ფოლგაში სწრაფი ელექტრონების არაელასტიური გაფანტვის დროს (ვუდის ანომალიები) შეიძლება აიხსნას ზედაპირული პლაზმონის აგზნებით მეტალს შორის ინტერფეისზე. და ოქსიდის ფილმი, რომელიც მას ფარავს. პაუელის ექსპერიმენტებმა დაადასტურა თეორიის პროგნოზები. ზედაპირის პლაზმონი აღწერილია SEW დისპერსიული მრუდის ზედა ნაწილით, რომელიც მდებარეობს პლაზმის სიხშირესთან ახლოს. (მრუდი 4 ნახ. 2-ზე)

ბოლო წლებში ზედაპირული ელექტრომაგნიტური ტალღები თეორიულად იქნა შესწავლილი და ექსპერიმენტულად დაკვირვებული მსოფლიოს სხვადასხვა ლაბორატორიებში. ამით ორი მნიშვნელოვანი დასკვნა გამოიტანეს. პირველ რიგში, მოცემულია ზედაპირული ტალღის მკაფიო განმარტება: ეს არის ტალღა, რომელიც იშლება ექსპონენციალურად, როდესაც ის შორდება ზედაპირს, რომელზეც ის ვრცელდება. ტალღის ველის განაწილება მისი ზედაპირის ბუნების საუკეთესო დასტურია. მეორეც, ნაჩვენებია, რომ ზედაპირის ტალღა შეიძლება ჩაითვალოს მოცემული ზედაპირისთვის რხევების დამახასიათებელ ტიპად. SW-ის აგზნება დამოუკიდებელი პრობლემაა და არ უნდა აგვერიოს ტალღის არსებობის პირობებთან. ვინაიდან SEW-ის ფაზური სიჩქარე გარკვეულწილად განსხვავდება ჰაერში სინათლის სიჩქარისგან, მისი აღგზნება შესაძლებელია სხეულის ტალღის დახმარებით მხოლოდ იმ შემთხვევაში, თუ შესრულებულია სინქრონიზმის პირობა - ფაზის სიჩქარის მიახლოებითი თანასწორობა, უფრო ზუსტად, თანასწორობა. ტალღის ვექტორების კომპონენტების გავრცელების მიმართულებით. აქედან გამომდინარეობს, რომ ყველა ემიტერს არ შეუძლია ზედაპირული ტალღის აღგზნება. თანამედროვე თეორიული კონცეფციების მიხედვით შესაძლებელია ორი შემთხვევა (ნახ. 1 ნაშრომიდან)

SEW Fano-სა და Zenneck-ის არსებობის სფეროები

Zenneck 8 p o

1) ელექტრონული კომპლექსური ღირებულება,0. შემდეგ ინტერფეისზე არის ე.წ. ფანოს ტალღები ფაზური სიჩქარით V< с (прямая 5 на рис2), наблюдающиеся в газоразрядной плазме (поверхностные плазмоны), в полупроводниках и металлах. В настоящее время они активно исследуются и применяются в спектроскопии поверхности .

2) r-კომპლექსური რაოდენობა, c">-8o, c">0, . ზედაპირული ზენეკის ტალღა ფაზის სიჩქარით V>c ჩნდება ბრტყელ ინტერფეისზე (სწორი ხაზი 6 ნახ. 2-ში). ჩვენს მუშაობამდე ეს ტალღა არ დაფიქსირებულა. ინტერფეისი (მრუდი 1 ნახ. 1-ზე) ფანოსა და ზენეკის არსებობის რეგიონებს შორის განისაზღვრება განტოლებით s.

0 e0 სადაც 8=8" + 18"

ბრტყელი ინტერფეისიდან მრუდეზე გადასვლისას ტალღის სიგრძეზე მცირე მრუდის მცირე რადიუსით, ზენეკის ტალღა გარდაიქმნება სომერფელდის ტალღაში. ეს უკანასკნელი აღწერილია განსხვავებული, უფრო რთული დისპერსიული განტოლებით, რომელიც მოიცავს ცილინდრულ ბესელის და ჰანკელის ფუნქციებს. მკვლევართა ჯგუფმა მოახერხა ზენეკ-სომერფელდის SEW ტალღის აგზნება მიკროტალღურ დიაპაზონში ლაბორატორიულ პირობებში, დაამტკიცა მისი ზედაპირული ბუნება და გაზომა ძირითადი მახასიათებლები.

SEW-ის შესწავლის ახალი ეტაპი აირისებრ და მყარ პლაზმაში დაკავშირებულია გარე მაგნიტური ველის გავლენის გათვალისწინებასთან გამტარ საშუალებებზე. მაგნიტურ ველში გამტარი გარემო ხდება გიროტროპული, ჩნდება ახალი მახასიათებელი - მატარებლების ციკლოტრონის ბრუნვის სიხშირე, რაც იწვევს ცნობილი SEW-ების თვისებების ცვლილებას (ნახ. 2). ზედაპირული პლაზმონი (მრუდი 4 ნახ. 2-ზე), მაგალითად, გარდაიქმნება მაგნიტოპლაზმონად, ოდნავ დაბალი (რამდენიმე%-ით) ფაზის სიჩქარით. თუმცა ითვლებოდა, რომ მაგნიტური ველის გავლენა არც თუ ისე მნიშვნელოვანი იყო.

ავტორმა ექსპერიმენტულად დაადგინა (ვ.ი. ბაიბაკოვთან ერთად), რომ მუდმივ მაგნიტურ ველში მკვეთრად იცვლება გამტარ საშუალების ზედაპირის ელექტროდინამიკური თვისებები. ეს იწვევს ზედაპირული ელექტრომაგნიტური ტალღების ფუნდამენტურად ახალი კლასის გამოჩენას (მრუდი 1 ნახ. 2-ში). ისინი არსებობენ მხოლოდ მაგნიტიზებული პლაზმის ზედაპირზე, აქვთ უნიკალური თვისებები და მრავლდებიან ფაზური სიჩქარით, ვიდრე სინათლის სიჩქარე ვაკუუმში, რისთვისაც მათ უწოდეს ნელი ზედაპირის მაგნიტოპლაზმის ტალღები (SMWs). ზოგჯერ ლიტერატურაში მათ ზედაპირულ ჰელიკონებს ან ბაიბაკოვ-დაცკოს ტალღებს უწოდებენ.

ზედაპირული ელექტრომაგნიტური აგზნების სპექტრი 1-ნელი PMW; 2-სინათლე დიელექტრიკულში; 3-ლანგმუირის ტალღები-ნაყარი პლაზმონები; 4-ზედაპირული პლაზმონი პლაზმაში (პოლარიტონები დიელექტრიკებში, მაგნონები მაგნიტებში); 5-ტალღოვანი ფანო; 6-ზენეკის ტალღა;

დისერტაცია შედგება ორი ნაწილისაგან, პირველი ნაწილი ეძღვნება ნელი ზედაპირის მაგნიტოპლაზმის ტალღებს ნახევარგამტარებში, მეორე ნაწილი ეთმობა ზედაპირულ ელექტრომაგნიტურ ტალღებს მარილიან წყალში. ნელი PMW-ები სოლიდში აღმოვაჩინეთ ჩვენ მიერ 1971 წელს

10-წლიანმა კვლევამ შეიმუშავა აგზნების, შერეული ველიდან გამოყოფის, ზედაპირული ელექტრომაგნიტური ტალღების ძირითადი მახასიათებლების იდენტიფიკაციისა და გაზომვის ტექნიკა ლაბორატორიულ პირობებში. ამან შესაძლებელი გახადა მომდევნო წლებში ექსპერიმენტულად დაემტკიცებინა სომერფელდ-ზენეკის ელექტრომაგნიტური ზედაპირული ტალღის არსებობა.

ნელი PMV 1p8b-ში

ნელი SMW-ების თეორია ნახევარგამტარულ პლაზმაში განვითარდა მათი ექსპერიმენტული აღმოჩენის შემდეგ. ნელი ზედაპირის მაგნიტოპლაზმური ტალღების არსებობა და თვისებები გამომდინარეობს მაქსველის განტოლებების ამონახსნებიდან, რომლებიც დაწერილია შეზღუდული გამტარი გარემოსთვის შესაბამისი სასაზღვრო პირობებით და აღწერილია მეოთხე რიგის დისპერსიული განტოლებით. ფენომენის თეორია ააგო ხარკოვის თეორეტიკოსთა ჯგუფმა ვ.მ. იაკოვენკოს ხელმძღვანელობით. მისი ძირითადი დებულებები შემდეგია.

მუდმივ მაგნიტურ ველში, ნახევარგამტარის ელექტრომაგნიტური თვისებები ანისოტროპულია. თუ მაგნიტური ველის ვექტორი H მიმართულია Ob ღერძის გასწვრივ, მაშინ გარემოს გამტარობა აღწერილია გიროტროპული ტენზორით 0.

XX xy 0 xy yy

0 0 სადაც დიაგონალური კომპონენტები შეესაბამება მაღალი სიხშირის ჰოლის დენს.

ნახევარგამტარში მუდმივ მაგნიტურ ველში არის ორი მოცულობითი ელექტრომაგნიტური ტალღა (ჩვეულებრივი ანტიჰელიკონი და ექსტრაორდინარული-ჰელიკონი, რომლებიც განსხვავდება წრიული პოლარიზაციის საპირისპირო მიმართულებით) სხვადასხვა გავრცელების მახასიათებლებით. მატარებლის შეჯახების V სიხშირეზე გაცილებით დაბალი სიხშირეზე, ისევე როგორც პლაზმური Yup და ციკლოტრონი კოკ. იყოს გამჭვირვალე საშუალება მათთვის დიდი ეფექტური რეფრაქციული ინდექსით. ამასთან, არც ერთი ამ ტალღიდან არ შეიძლება იყოს ზედაპირული, რადგან ისინი არ აკმაყოფილებენ ნახევარგამტარული ზედაპირის სასაზღვრო პირობებს, რომლებიც შედგება ტალღის მაგნიტური ველის სიძლიერის ვექტორის კომპონენტების უწყვეტობაში მედია ინტერფეისზე. ეს პირობები დაკმაყოფილებულია ჩვეულებრივი და არაჩვეულებრივი ტალღების სუპერპოზიციისთვის, რომლებიც ქმნიან ზედაპირულ მაგნიტოპლაზმურ ტალღებს ინტერფეისზე.

11 ორი ტიპის: სწრაფი (y ~ c), რომელიც გარე მაგნიტური ველის არარსებობის შემთხვევაში გარდაიქმნება ცნობილ ზედაპირულ ელექტრომაგნიტურ ტალღებად (ზედაპირის პლაზმონები) და ნელი (y - c) PMW, რომლებიც არ არსებობს მაგნიტური ველის გარეშე. .

მოდით ნახევარგამტარს იკავებს ნახევრად სივრცე y<0 и граничит с вакуумом. Тогда, при условиях у « С0С; С22| » |8ху| » |£хх|:

8 XX £ 22 xy დისპერსია და ნელი ტალღების არსებობის რეგიონი განისაზღვრება მიმართებით

2 2 SOPs in [£ yy (1 + BS 2 in) + 218ux BS in

გამარტივების შემდეგ (2) იღებს ფორმას ω = k2Nps 2 me

I0.ush@< О где 3 = а затухание:

A co (ku ~ k *) exu co y L, 2 yy

5) კუთხე მაგნიტურ ველს H 0 და ორგანზომილებიან ტალღურ ვექტორს შორის ინტერფეისის სიბრტყეში, X2 ~ ტალღის ვექტორის კომპონენტი საშუალოში, თანასიხშირე, სინათლის c-სიჩქარე ვაკუუმში, n- კონცენტრაცია ძირითადი მუხტის მატარებლები ნახევარგამტარში, ელექტრონული ელექტრონის მუხტი.

კავშირი (2a) გვიჩვენებს, რომ ნელ PMW-ებს აქვთ კვადრატული დისპერსიის კანონი, კავშირი (3) აჩვენებს, რომ ტალღის გავრცელება მაგნიტური ველის გასწვრივ შეუძლებელია, ე.ი. ტალღები ირიბია და არსებობს მხოლოდ ორ ვიწრო სექტორში. მიმართება (4) ნიშნავს, რომ ტალღები არარეციპროკულია (ცალმხრივი) მიმართულების მიმართ

12 მუდმივი მაგნიტური ველი. ნელი ზედაპირის მაგნიტოპლაზმის ტალღები შეიძლება არსებობდეს შემდეგ მედიაში:

1) ერთკომპონენტიან ნახევარგამტარში შედარებით დაბალი მატარებლის კონცენტრაციით, როდესაც მიკერძოების დენი მეტია გამტარ დენზე;

2) მკვრივში (გადაადგილების დენი მცირეა) მყარი სხეულის ერთკომპონენტიანი პლაზმაში მატარებლების ანიზოტროპული მასით; ეს შეინიშნება, მაგალითად, მრავალ ხეობის ნახევარგამტარებში;

3) მკვრივ ერთკომპონენტიან პლაზმაში მაგნიტიზებული ელექტრონებითა და არამაგნიტიზებული ხვრელებით.

ნელი SMW-ების არსებობის რეგიონის სქემა კონკრეტულ ნახევარგამტარში, ინდიუმის ანტიმონიდში, ნაჩვენებია ნახ.3-ზე. X

ნახ.3. ინდიუმის ანტიმონიდში ნელი ზედაპირის ტალღების არსებობის თეორიული რეგიონი (ნახევარგამტარული ზედაპირის ზედა ხედი). e1 = 45°-60°, e2= 135°-150°. ხვეული ისარი მიუთითებს მაგნიტური ველის მიმართულებაზე

ჩვენ ექსპერიმენტულად აღმოვაჩინეთ ნელი PMW და შევისწავლეთ ისინი ინდიუმის ანტიმონიდში, ნახევარგამტარში მაღალი გადამზიდავი მობილურობით (ლ-მდე

77000 სმ/ვ.წმ T=300-ზე), ძირითადად ოთახის ტემპერატურაზე, 10 MHz - 2 GHz სიხშირის დიაპაზონში და 30 kOe-მდე მაგნიტურ ველებში. ავტორის მიერ შემუშავებულმა ექსპერიმენტულმა მეთოდმა შესაძლებელი გახადა ნელი ტალღების აგზნება და მიღება, მათი თვისებების შესწავლა სხვადასხვა გავრცელების რეჟიმში:

მდგარი ტალღა (ფაბრი-პეროს ბრტყელი რეზონატორი);

ტალღის გამტარი;

მოგზაური თვითმფრინავის ტალღა თავისუფალ ზედაპირზე.

სწორედ ამ თანმიმდევრობით წარიმართა ექსპერიმენტი დროულად. თითოეულმა ამ რეჟიმმა შესაძლებელი გახადა ტალღის იმ მახასიათებლების დადგენა, რომელთა მიღება სხვა გზით შეუძლებელია, რეპრო

13 დაიჯერა და შეავსო სხვები. ზედაპირული ელექტრომაგნიტური ტალღების ახალი კლასის არსებობის ექსპერიმენტული მტკიცებულებები დაყვანილია შემდეგ დადგენილ ფაქტებამდე.

არსებობის სფერო.

სურათი 8 გვიჩვენებს ერთ-ერთი ექსპერიმენტის დიაგრამას, რომელშიც დაფიქსირდა ტალღები, რომლებიც მიედინება თავისუფალ ზედაპირზე. ნახევარგამტარის ზედაპირზე გამავალი RF სიგნალის სიმძლავრის დამოკიდებულება მაგნიტური ველის ორიენტაციაზე ნაჩვენებია ნახ.20-ზე. ჩანს, რომ მაგნიტიზებული ნახევარგამტარის ზედაპირზე არის ორი გამორჩეული მიმართულება, რომლებშიც შეინიშნება უდიდესი სიგნალის გადაცემა. ეს მიმართულებები ემთხვევა ნელი PMW-ების არსებობის თეორიული დომენის სექტორებს.

ტალღის ნელი.

დაფიქსირდა ტალღის ტიპი, რომელიც ვრცელდება ზედაპირზე მოცემული შერჩეული მიმართულებით, მაგნიტური ველის მიმართ გარკვეული კუთხით (სურ. 18). მისი X სიგრძის შედარება ვაკუუმში X0 იმავე სიხშირის ელექტრომაგნიტური ტალღის სიგრძესთან გვიჩვენებს, რომ 103 R ე.ი. X «X0 და ტალღა ნელია.

დისპერსია

მაგნიტური ველის სიხშირეზე და სიძლიერეზე ტალღის სიგრძის დამოკიდებულების გაზომვით აღმოჩნდა, რომ მისი დისპერსია კვადრატულია და ემთხვევა თეორიულს, რომელიც განსაზღვრულია მიმართებით (2); დისპერსიის მრუდი ნაჩვენებია ნახ. 43-ში. დისპერსია დამოკიდებულია მაგნიტური ველის სიდიდეზე, ე.ი. ტალღა არის მაგნიტოპლაზმა.

არარეციპროციულობა

არაერთმა ექსპერიმენტმა დაადგინა, რომ ნელ ტალღებს აქვს ცალმხრივი გავრცელება, რაც დასტურდება, კერძოდ, ნახ.17, 20. ცალმხრივი გავრცელება დაფიქსირდა აგრეთვე მათი ტალღის გავრცელების რეჟიმში (სურ. 31). ტალღის გამტარი რეჟიმები იქმნება, როდესაც ნახევარგამტარის ზედაპირი შემოიფარგლება მაგნიტური ველის ნორმალური პარალელური კიდეებით. ამ შემთხვევაში, ტალღა ვრცელდება ველზე.

ზედაპირული კავშირი

ტალღის გავრცელების მიმართულებები ცალსახად განისაზღვრება არა მხოლოდ გარე მაგნიტური ველის ორიენტირებით, არამედ ნორმალურის ორიენტირებით ნახევარგამტარულ ზედაპირზე. „ზედაპირთან მიმაგრების“ ეს ეფექტი ნათლად ვლინდება, როდესაც ტალღა აღგზნებულია მისი სიბრტყის პარალელურად მაგნიტიზებული ინდიუმის ანტიმონიდის ფირფიტის სიბრტყეებზე. ექსპერიმენტში ჩაწერილი ფირფიტის სიბრტყეებზე ტალღის გავრცელების მიმართულებების ნიმუში ნაჩვენებია ნახ. 28. ზედა და ქვედა სიბრტყეებზე აღგზნებული ტალღები ამ სიბრტყეებზე ნორმალების ორიენტაციის შესაბამისად ეშვება ერთმანეთის მიმართ საპირისპირო მიმართულებით.

ტალღის ველის განივი სტრუქტურა

ველის განაწილება ნაჩვენებია ნახაზ 44-ზე. ჩანს, რომ ზედაპირული ტალღის ველი ცვივა ნახევარგამტარული ზედაპირის ორივე მხარეს, თუმცა მისი მაქსიმუმი ზედაპირზე კი არ არის, არამედ ღრმად არის გადატანილი საშუალოში. ამპლიტუდის ასეთი განაწილება უჩვეულოა ზედაპირული ტალღებისთვის და ამ ტიპის სხვა ტალღები (სწრაფი ზედაპირის ელექტრომაგნიტური ტალღები, გრავიტაციულ-კაპილარული ტალღები სითხის ზედაპირზე, ზედაპირული აკუსტიკური ტალღები) არ შეინიშნება. ტალღის ველის მაქსიმუმის ცვლა ნახევარგამტარის ზედაპირის ქვეშ გამოწვეულია ელექტრომაგნიტური ტალღების გავრცელების თავისებურებებით გიროტროპულ გარემოში და აიხსნება ორი ნაწილობრივი ტალღის ჩარევით, რომლებიც არსებობს ნახევარგამტარის უმეტესობაში (ჩვეულებრივი და არაჩვეულებრივი). ) და აქვთ ველის დაშლის სხვადასხვა სიჩქარე ნახევარგამტარის სიღრმეში და არიან ანტიფაზაში მის ზედაპირზე.

შესუსტება

ბუნებრივი ინდიუმის ანტიმონიდისთვის ოთახის ტემპერატურაზე და მაგნიტურ ველში 18 kOe, შესუსტება არის 2,7 dB, ანუ 1,35-ჯერ აღემატება ამპლიტუდას ტალღის სიგრძეზე. იმავე პირობებში, ტალღის სიგრძე მაგნიტური ველის მიმართულებით არის ~ 7 მმ (გავრცელების მიმართულებით X-5 მმ), ასე რომ, შესუსტება სიგრძის ერთეულზე არის დაახლოებით 0,4 დბ/მმ, ან ორჯერ ამპლიტუდაში მანძილიდან. 10 მმ. ნელი PMW-სთვის, ტალღის სიგრძეზე შესუსტება მუდმივია და არ არის დამოკიდებული სიხშირეზე.

პოლარიზაცია

სიგნალის მაქსიმალური გადაცემა ნიმუშის ზედაპირზე (ნახ. 46) შეინიშნება, როდესაც დამონტაჟებულია რადიატორი, რომელიც აღაგზნებს TE ტალღას (ველის H- კომპონენტი ნორმალურია ზედაპირთან), რაც შეესაბამება PMW თეორიას. . მკაცრად რომ ვთქვათ, ტალღა პოლარიზებულია ელიფსურად.

მიღებული შედეგების მეცნიერული და პრაქტიკული მნიშვნელობა მდგომარეობს იმაში, რომ ოპტიკური სიხშირის დიაპაზონის ცნობილი ზედაპირული ელექტრომაგნიტური რხევების სპექტრს (პლაზმონები, პოლარიტონები, მაგნონები) ემატება ორი ახალი განშტოება: ნელი ზედაპირის მაგნიტო-პლაზმური ტალღა და სწრაფი. Sommerfeld-Zenneck ტალღა, ნაპოვნი HF და მიკროტალღური დიაპაზონში, რომელიც ხსნის HF კვლევის ახალ მიმართულებას ზედაპირული ელექტროდინამიკაში.

ნელი PMW-ის საფუძველზე, გამტარ მედიის ზედაპირის შესწავლის ახალი მეთოდები (ლითონები, ნახევარგამტარები, პლაზმა), ნახევარგამტარების პარამეტრების განსაზღვრის მეთოდები, მყარი მდგომარეობის პლაზმის დიაგნოსტიკა, აგრეთვე მაგნიტური ველის სენსორების ახალი ტიპები, რადიოინჟინერია. შეიძლება შეიქმნას სხვადასხვა დანიშნულების მოწყობილობები, აქტიური მყარი მდგომარეობის მიკროტალღური მოწყობილობები და მაგნიტოპლაზმური TWT., პლანარული ოპტიკური ინფორმაციის დამუშავების სისტემების კონტროლირებადი ელემენტები.

კვლევის მნიშვნელობა სცილდება მყარი მდგომარეობის ფიზიკას. ნელი მაგნიტოპლაზმური ტალღების გავრცელებისთვის ხელსაყრელი პირობები არსებობს დედამიწის იონოსფეროში. მათი ექსპერიმენტული გამოვლენის შემთხვევაში შესაძლებელია PMW-ის გამოყენება დედამიწის იონოსფეროზე კვლევისა და აქტიური ზემოქმედებისთვის, ასევე დამატებითი რადიოკავშირის არხების შესაქმნელად.

პრიორიტეტი

ნებისმიერი ახალი ფიზიკური ფენომენი უნდა იყოს განხილული და აღიარებული სამეცნიერო საზოგადოების მიერ, ამიტომ მიზანშეწონილია ინფორმაციის მიწოდება რუსეთში და მის ფარგლებს გარეთ მისი პრიორიტეტისა და აღიარების შესახებ.

ნელი PMW-ების არსებობის შესაძლებლობა თეორიულად დადასტურდა S.I. Khankina-სა და V.M. Yakovenko-ს სტატიაში "ზედაპირული ელექტრომაგნიტური ტალღების აგზნების შესახებ ნახევარგამტარებში", რომელიც მიიღეს ჟურნალის "Fizika Rigid State" რედაქტორებმა 19 ივლისს. 1966წ. . ნელი ტალღების ექსპერიმენტული აღმოჩენა V.I. Baibakov და V.N.

ჩვენი ძირითადი ნაშრომების გამოქვეყნების შემდეგ გამოჩნდა სტატიები, რომლებიც ეხებოდნენ ახალი ფენომენის პრიორიტეტსა და მნიშვნელობას. მაგალითად, Fly-v-ისა და Kuin-ის სტატიაში აღინიშნა, რომ „ბაიბაკოვმა და დაცკომ წარმოადგინეს ექსპერიმენტული შედეგები, რაც მიუთითებს იმაზე, რომ ახალი დაბალი სიხშირის ზედაპირის ტალღა არსებობს ელექტრონულ ხვრელ პლაზმაში HnSb ოთახის ტემპერატურაზე“; A.B.Davydov და V.A.Zaharov მიუთითებენ S.I.Khankina-სა და V.M.Yakovenko-ს პრიორიტეტზე თეორიაში, V.I.Baybakov-ისა და V.N.Datsko-ს ახალი ტიპის ზედაპირული ტალღების ექსპერიმენტულ კვლევაში. E.A. Kaner-ისა და V.M. Yakovenko-ს სტატიაში ჟურნალში "Uspekhi fizicheskikh nauk" აღინიშნა, რომ

ნაშრომში ცნობილი 16 ცოტა ხნის წინ ბაიბაკოვმა და დაცკომ ექსპერიმენტულად აღმოაჩინეს ინდიუმის ანტიმონიდში.

სამეცნიერო ლიტერატურაში ასევე ფართოდ იყო განხილული აღმოჩენილი ფენომენის სანდოობის საკითხი; დისკუსიაში სანდოობა დადასტურდა. დამოუკიდებელი ექსპერიმენტული დადასტურება იყო გ.რუბისისა და რ.ტოლუტისის ნამუშევრები.

ზედაპირული ელექტრომაგნიტური ტალღები მარილიან წყალზე

ელექტრომაგნიტური ველის ნებისმიერი რეალური წყარო, რომელიც მდებარეობს ორ მედიას შორის ინტერფეისზე, აღაგზნებს როგორც ზედაპირულ, ისე ნაყარ ტალღებს და მათი განცალკევება რთული ექსპერიმენტული პრობლემაა. ჩვენს ექსპერიმენტებში SEW-ები დაფიქსირდა ლაბორატორიულ პირობებში სხვადასხვა მარილიანობის (ძირითადად 35%o) წყლის ზედაპირზე 0,7-6,0 გჰც სიხშირის დიაპაზონში. გამოყენებული იქნა ადრე შემუშავებული აგზნებისა და მდგომი და მოძრავი ზედაპირული ტალღების შესწავლის მეთოდები.

მდგარი ტალღის რეჟიმში, სომერფელდ-ზენეკის ტალღა (ბრტყელი Zenneck SW-ის ცილინდრული მოდიფიკაცია) პირველად დაფიქსირდა მარილის წყლის სვეტზე, რომელიც მოთავსებულია ორ ლითონის ფურცელს შორის, რომლებიც წარმოადგენს ბრტყელ Fabry-Pero-ს რეზონატორს. გაზომეს ველის დისპერსიულობა და განივი განაწილება, რაც ცალსახად მიუთითებს მის ზედაპირულ ბუნებაზე. ზედაპირული ელექტრომაგნიტური ტალღა ასევე შეისწავლეს ბრტყელ წყლის ზედაპირზე წყალში ჩაძირულ ორი ბრტყელი პარალელური ფირფიტის რეზონატორში მისი განზომილებიანი რეზონანსის პირობებში. ამ შემთხვევაში განხორციელდა სვ-ის გამოყოფა ნაყარი ველებიდან და გაზომეს მისი ამპლიტუდური სტრუქტურა.

მოგზაურობის ტალღის რეჟიმში, სპეციალურად შექმნილი ემიტერის გამოყენებით, შესაძლებელი გახდა მოცულობითი გამოსხივების ამოღება ზედაპირიდან და ჰორიზონტისკენ დიდი კუთხით ზევით მიმართვა, რითაც PW გაათავისუფლა მოცულობის ველის დანამატისგან. წყლის ზედაპირის ზემოთ მდებარე ასეთი წყაროს გამოსხივებაში დაფიქსირდა ზედაპირის გასწვრივ გავრცელებული ტალღის არსებობა, რომლის ამპლიტუდა მცირდება ემიტერიდან p დაშორებით, რაც შეესაბამება ღერძულად აღგზნებული SW-ის დივერგენციას. სიმეტრიული წყარო. ამ ტალღაში ველის ვერტიკალური სტრუქტურის გაზომვებმა აჩვენა, რომ ველი ექსპონენტურად მცირდება ზედაპირიდან დაშორებით, ხოლო ლოკალიზაციის სიმაღლის გაზომილი დამოკიდებულება სიხშირეზე და წყლის მარილიანობაზე კარგად ეთანხმება თეორიულ გამოთვლებს.

ჩვენთვის ცნობილი ერთადერთი ექსპერიმენტის შედეგების ანალიზი (ჰანსენი, აშშ, 1974) დეკამეტრის დიაპაზონის (5-30 MHz) ელექტრომაგნიტური ველის გავრცელებაზე, აღგზნებული სპეციალური ანტენებით, ოკეანის ზედაპირზე 237 კმ-ზე. გრძელი გზა გაიარა. ჰანსენისგან განსხვავებით, რომელმაც აღმოაჩინა აუხსნელი ანომალია ელექტრომაგნიტური ველის გავრცელებაში, ჩვენ დავასკვნათ, რომ მის ექსპერიმენტში სხეულისა და ზედაპირის ტალღების ნაზავი აღფრთოვანებული იყო და თავად გზა აირჩია ნაკლებად დამსხვრეული ტალღები. ჩვენ ვაჩვენეთ, რომ გარკვეული მარილიანობაზე დამოკიდებული კრიტიკული სიხშირის ქვემოთ სიხშირეებზე (15 MHz ჰანსენის შემთხვევაში), Zenneck SW ასუსტებს გაცილებით სუსტს, ვიდრე მიწის სხივი. შესაბამისად, 15 MHz-ზე ზემოთ სიხშირეზე, ელექტრომაგნიტური ველის გავრცელება ხდებოდა ხმელეთის სხივით, ხოლო 15 MHz-ზე დაბალ სიხშირეზე, Zenneck SW-ის სახით, რაც ხსნის ანომალიას. ჰანსენის ნამუშევრებიდან მიღებული მონაცემები SW ფარდობითი შესუსტების შესახებ კარგად ემთხვევა ჩვენი საკუთარი ლაბორატორიული გაზომვების შედეგებს.

ზენეკის ტალღის ლაბორატორიაში დაკვირვება და იდენტიფიცირება ამ ფენომენის შესწავლის პირველი ნაბიჯია. შემდეგი ნაბიჯი არის მისი შესწავლა in vivo. ჩვენ განვიხილეთ PW გავრცელების სხვადასხვა ასპექტი ოკეანის ზედაპირზე (დედამიწის გამრუდება, ტალღების ეფექტი) ზენეკის ტალღის ზედაპირზე ახალი შორი მანძილის რადიოკავშირის არხების და რადარის შექმნის შესაძლებლობის თვალსაზრისით.

სადისერტაციო მასალა წარმოდგენილია შემდეგი თანმიმდევრობით.

ნაწილი I. ნელი RMW ნახევარგამტარებში

I თავში განხილულია მაგნიტიზებული ნახევარგამტარის ზედაპირზე ნორმალური ელექტრომაგნიტური ტალღების სპექტრი და წარმოდგენილია ნელი ზედაპირის მაგნიტოპლაზმური ტალღის თეორია.

II თავი აღწერს ექსპერიმენტულ ტექნიკას, ექსპერიმენტულ დაყენებას და ნიმუშების პარამეტრებს.

III თავში გამოკვლეულია თავისუფალი ზედაპირის გასწვრივ მოძრავი ტალღები, ნაპოვნია მათი არსებობის რეგიონი, ტალღის ფორმა, გავრცელების არარეციპროციულობა და სიგრძის დამოკიდებულება მის გავრცელების მიმართულებასა და მაგნიტის ორიენტაციას შორის კუთხეზე. ჩამოყალიბებულია ველი, გამოყოფილია ზედაპირული ტალღა და მიწისქვეშა ჰელიკონი.

IV თავი ეთმობა ზედაპირულ ტალღებს შეზღუდულ სტრუქტურებში (ტალღების გავრცელების რეჟიმი). დადგენილია ტალღის არსებობის რეგიონი მაგნიტურ ველში, გაზომილია ტემპერატურის შესუსტება და გავრცელების მახასიათებლებზე ზემოქმედება და ნაჩვენებია მაგნიტური ველის მიმართ ტალღის გავრცელების გამოხატული არარეციპროციულობა და ცალმხრივობა.

V თავში წარმოდგენილია კვლევის შედეგები მდგარი ტალღის რეჟიმში ზედაპირულ Fabry-Pero-ს რეზონატორში. განიხილება ტალღის მოძრაობის სქემა, განისაზღვრება მისი სტრუქტურა, დისპერსია და სიჩქარე. აღწერილია ნაყარი ტალღის ველის არაჩვეულებრივი კონცენტრაციის ეფექტი, ნახევარგამტარის დიდი ნაწილის ჰელიკონის სხივების წარმოქმნა, რომელიც აღმოჩენილია ნელი PMW-ების შესწავლის დროს.

VI თავში შემოთავაზებულია 12 რადიოინჟინერიის მოწყობილობა, რომლებიც შეიძლება შეიქმნას ნელი ზედაპირის მაგნიტოპლაზმური ტალღების საფუძველზე.

ნაწილი II ზედაპირული ელექტრომაგნიტური ტალღები მარილიან წყალზე

I თავში მოცემულია მაგნიტური ველის გარეშე ზედაპირულ ელექტრომაგნიტურ ტალღებზე სამუშაოების ანალიზი: მოცემულია ა.სომერფელდის თეორიის ფუნდამენტურად მნიშვნელოვანი პუნქტები; კრიტიკულად განიხილებოდა L.I. Mandelyptamm-ის თეორიული კონცეფცია; წარმოდგენილია ზედაპირული ელექტრომაგნიტური ტალღების თანამედროვე ხედი; აღწერილია ზენეკის ტალღის ძირითადი თვისებები.

მსგავსი თეზისები სპეციალობაში „რადიოფიზიკა“, 01.04.03 VAK კოდი

ელექტრომაგნიტური აგზნები დირიჟორებში ანიზოტროპული ზოლის სტრუქტურით 1984, ფიზიკა-მათემატიკის მეცნიერებათა კანდიდატი სავინსკი, სერგეი სტეპანოვიჩი
მოწესრიგებული მიკრო და ნანოსტრუქტურების ფორმირების ნიმუშები შედედებულ მედიაში ზედაპირული პოლარიტონის რეჟიმების ლაზერული აგზნებისას 1999, ფიზიკა-მათემატიკის მეცნიერებათა დოქტორი სოლოვიევი, ოლეგ ვიქტოროვიჩი

სადისერტაციო დასკვნა თემაზე „რადიოფიზიკა“, დაცკო, ვლადიმერ ნიკოლაევიჩი

ძირითადი შედეგები

1 დადასტურდა, რომ მაგნიტურ ველში პლაზმის მსგავსი გარემოსა და დიელექტრიკის შუალედში არის ნელი (y"c) ზედაპირის ელექტრომაგნიტური ტალღები.

2 ზედაპირული ელექტრომაგნიტური რხევების სპექტრს ავსებს დაბალი სიხშირის განშტოება: ნელი მაგნიტოპლაზმის ტალღები აღმოჩენილია და შესწავლილია ინდიუმის ანტიმონიდში 200-400 K ტემპერატურაზე, HF და მიკროტალღურ დიაპაზონში და მაგნიტურ ველებში 30 kOe-მდე. ჩამოყალიბებული არსებობის არეალი; დისპერსია; ფაზის სიჩქარე და შესუსტება, განივი ველის სტრუქტურა; პოლარიზაცია.

3 დადგინდა, რომ მაგნიტიზებულ ნახევარგამტარში, ზედაპირის მახლობლად მყოფი ჰელიკონი გარდაიქმნება ფსევდოზედაპირის ტალღად.

4 შემუშავებულია ექსპერიმენტული მეთოდი ზედაპირული ნელი მაგნიტოპლაზმისა და სწრაფი ელექტრომაგნიტური ტალღების შესასწავლად გამტარ მედიის ზედაპირზე.

5 აღმოაჩინეს "ელექტრომაგნიტური პუნქციის" ფენომენი: ინდიუმის ანტიმონიდის ფირფიტაში, რომელიც მოთავსებულია მისი სიბრტყის ნორმალურ მაგნიტურ ველში, მიკროტალღური ელექტრომაგნიტური ველი ვრცელდება მოცულობით არაჰომოგენური აგზნებით ტალღის სახით ანომალიურად. კონცენტრირებული ველი, რომელიც განსხვავდება ცნობილი ჰელიკონისგან.

7 შემოთავაზებულმა 12 მოწყობილობამ, რომელიც დაფუძნებულია ნელი ზედაპირის მაგნიტოპლაზმის ტალღებზე, მიიღო საავტორო უფლებების ორი სერტიფიკატი.

გთხოვთ გაითვალისწინოთ, რომ ზემოთ წარმოდგენილი სამეცნიერო ტექსტები განთავსებულია განსახილველად და მიღებულია ორიგინალური დისერტაციის ტექსტის ამოცნობის (OCR) მეშვეობით. ამასთან დაკავშირებით, ისინი შეიძლება შეიცავდეს შეცდომებს, რომლებიც დაკავშირებულია ამოცნობის ალგორითმების არასრულყოფილებასთან. ჩვენ მიერ გადმოცემული დისერტაციებისა და რეფერატების PDF ფაილებში ასეთი შეცდომები არ არის.

პორტალი სტუდენტისთვის. თვითმმართველობის მომზადება

ტრანსკრიფცია

დისერტაციების რეკომენდებული სია

ნაშრომის შესავალი (რეფერატის ნაწილი) თემაზე "ზედაპირის ელექტრომაგნიტური ტალღების ახალი ტიპები გამტარ მედიაში"

მსგავსი თეზისები სპეციალობაში „რადიოფიზიკა“, 01.04.03 VAK კოდი

სადისერტაციო დასკვნა თემაზე „რადიოფიზიკა“, დაცკო, ვლადიმერ ნიკოლაევიჩი

ᲓᲐᲙᲐᲕᲨᲘᲠᲔᲑᲣᲚᲘ ᲡᲢᲐᲢᲘᲔᲑᲘ