ដោយសារល្បឿនលីនេអ៊ែរផ្លាស់ប្តូរទិសដៅស្មើគ្នា ចលនារាងជារង្វង់មិនអាចត្រូវបានគេហៅថាឯកសណ្ឋានទេ វាត្រូវបានបង្កើនល្បឿនស្មើៗគ្នា។
ល្បឿនមុំ
តោះជ្រើសរើសចំណុចមួយនៅលើរង្វង់ 1 . តោះបង្កើតកាំ។ ក្នុងឯកតានៃពេលវេលា ចំណុចនឹងផ្លាស់ទីទៅចំណុច 2 . ក្នុងករណីនេះកាំពិពណ៌នាអំពីមុំ។ ល្បឿនមុំជាលេខស្មើនឹងមុំបង្វិលនៃកាំក្នុងមួយឯកតាពេលវេលា។
រយៈពេលនិងភាពញឹកញាប់
រយៈពេលបង្វិល ធ- នេះគឺជាពេលវេលាដែលរាងកាយធ្វើបដិវត្តន៍មួយ។
ប្រេកង់បង្វិលគឺជាចំនួនបដិវត្តន៍ក្នុងមួយវិនាទី។
ប្រេកង់និងរយៈពេលត្រូវបានទាក់ទងគ្នាដោយទំនាក់ទំនង
ទំនាក់ទំនងជាមួយល្បឿនមុំ
ល្បឿនលីនេអ៊ែរ
ចំណុចនីមួយៗនៅលើរង្វង់ផ្លាស់ទីក្នុងល្បឿនជាក់លាក់មួយ។ ល្បឿននេះត្រូវបានគេហៅថាលីនេអ៊ែរ។ ទិសដៅនៃវ៉ិចទ័រល្បឿនលីនេអ៊ែរតែងតែស្របគ្នាជាមួយតង់សង់ទៅរង្វង់។ជាឧទាហរណ៍ ផ្កាភ្លើងចេញពីក្រោមម៉ាស៊ីនកិនរំកិល ធ្វើឡើងវិញនូវទិសដៅនៃល្បឿនភ្លាមៗ។
ពិចារណាចំណុចមួយនៅលើរង្វង់ដែលបង្កើតបដិវត្តន៍មួយ ពេលវេលាដែលបានចំណាយគឺជារយៈពេល ធ. ផ្លូវដែលចំណុចមួយធ្វើដំណើរគឺរង្វង់។
ការបង្កើនល្បឿននៅកណ្តាល
នៅពេលផ្លាស់ទីក្នុងរង្វង់មួយ វ៉ិចទ័របង្កើនល្បឿនគឺតែងតែកាត់កែងទៅនឹងវ៉ិចទ័រល្បឿន តម្រង់ឆ្ពោះទៅកណ្តាលរង្វង់។
ដោយប្រើរូបមន្តមុន យើងអាចទាញយកទំនាក់ទំនងដូចខាងក្រោម
ចំនុចដែលស្ថិតនៅលើបន្ទាត់ត្រង់ដូចគ្នាដែលចេញពីកណ្តាលរង្វង់ (ឧទាហរណ៍ ទាំងនេះអាចជាចំណុចដែលស្ថិតនៅលើកំណាត់កង់) នឹងមានល្បឿនមុំ ពេលវេលា និងប្រេកង់ដូចគ្នា។ នោះគឺពួកគេនឹងបង្វិលតាមរបៀបដូចគ្នាប៉ុន្តែមានល្បឿនលីនេអ៊ែរខុសៗគ្នា។ ចំណុចមួយបន្ថែមទៀតគឺមកពីកណ្តាល វានឹងផ្លាស់ទីកាន់តែលឿន។
ច្បាប់នៃការបន្ថែមល្បឿនក៏មានសុពលភាពសម្រាប់ចលនាបង្វិលផងដែរ។ ប្រសិនបើចលនានៃតួ ឬស៊ុមនៃសេចក្តីយោងមិនស្មើគ្នា នោះច្បាប់អនុវត្តចំពោះល្បឿនភ្លាមៗ។ ជាឧទាហរណ៍ ល្បឿនរបស់មនុស្សដែលដើរតាមគែមនៃរង្វង់បង្វិលគឺស្មើនឹងផលបូកវ៉ិចទ័រនៃល្បឿនលីនេអ៊ែរនៃការបង្វិលគែមនៃរង្វង់មូល និងល្បឿនរបស់មនុស្ស។
ផែនដីចូលរួមក្នុងចលនាបង្វិលសំខាន់ៗចំនួនពីរ៖ វិលជុំ (ជុំវិញអ័ក្សរបស់វា) និងគន្លង (ជុំវិញព្រះអាទិត្យ)។ រយៈពេលនៃការបង្វិលផែនដីជុំវិញព្រះអាទិត្យគឺ 1 ឆ្នាំ ឬ 365 ថ្ងៃ។ ផែនដីវិលជុំវិញអ័ក្សរបស់វាពីខាងលិចទៅខាងកើត រយៈពេលនៃការបង្វិលនេះគឺ 1 ថ្ងៃ ឬ 24 ម៉ោង។ រយៈទទឹងគឺជាមុំរវាងយន្តហោះនៃអេក្វាទ័រ និងទិសដៅពីកណ្តាលផែនដីទៅចំណុចមួយនៅលើផ្ទៃរបស់វា។
យោងតាមច្បាប់ទី 2 របស់ញូវតុន មូលហេតុនៃការបង្កើនល្បឿនណាមួយគឺជាកម្លាំង។ ប្រសិនបើរាងកាយដែលកំពុងផ្លាស់ទីជួបប្រទះការបង្កើនល្បឿន centripetal នោះធម្មជាតិនៃកម្លាំងដែលបណ្តាលឱ្យមានការបង្កើនល្បឿននេះអាចខុសគ្នា។ ឧទាហរណ៍ ប្រសិនបើរាងកាយផ្លាស់ទីក្នុងរង្វង់មួយនៅលើខ្សែពួរដែលចងជាប់នឹងវា នោះកម្លាំងសម្ដែងគឺជាកម្លាំងយឺត។
ប្រសិនបើរាងកាយដែលដេកនៅលើថាសបង្វិលជាមួយឌីសជុំវិញអ័ក្សរបស់វា នោះកម្លាំងបែបនេះគឺជាកម្លាំងកកិត។ ប្រសិនបើកម្លាំងបញ្ឈប់សកម្មភាពរបស់វា នោះរាងកាយនឹងបន្តផ្លាស់ទីក្នុងបន្ទាត់ត្រង់មួយ។
ពិចារណាចលនានៃចំណុចនៅលើរង្វង់ពី A ដល់ B. ល្បឿនលីនេអ៊ែរស្មើនឹង v កនិង vBរៀងៗខ្លួន។ ការបង្កើនល្បឿនគឺជាការផ្លាស់ប្តូរល្បឿនក្នុងមួយឯកតាពេលវេលា។ ចូរយើងស្វែងរកភាពខុសគ្នារវាងវ៉ិចទ័រ។
ល្បឿនមុំ- បរិមាណរូបវន្តវ៉ិចទ័រកំណត់លក្ខណៈល្បឿននៃការបង្វិលនៃរាងកាយ។ វ៉ិចទ័រល្បឿនមុំស្មើរង្វាស់ទៅនឹងមុំនៃការបង្វិលតួក្នុងមួយឯកតាពេលវេលា៖
,a ត្រូវបានដឹកនាំតាមអ័ក្សនៃការបង្វិលដោយយោងទៅតាមច្បាប់ gimlet នោះគឺក្នុងទិសដៅដែល gimlet ដែលមានខ្សែស្រឡាយខាងស្តាំនឹងត្រូវបានវីសប្រសិនបើវាបង្វិលក្នុងទិសដៅដូចគ្នា។
ឯកតាល្បឿនមុំដែលត្រូវបានអនុម័តនៅក្នុងប្រព័ន្ធ SI និង GHS - រ៉ាដ្យង់ក្នុងមួយវិនាទី។ (ចំណាំ៖ រ៉ាដ្យង់ ដូចជាឯកតារង្វាស់មុំណាក៏ដោយ គឺមិនមានវិមាត្រជាក់ស្តែង ដូច្នេះវិមាត្ររូបវន្តនៃល្បឿនមុំគឺសាមញ្ញ)។ នៅក្នុងបច្ចេកវិជ្ជា បដិវត្តន៍ក្នុងមួយវិនាទីក៏ត្រូវបានគេប្រើផងដែរ ជាញឹកញាប់តិច - ដឺក្រេក្នុងមួយវិនាទី ដឺក្រេក្នុងមួយវិនាទី។ ប្រហែលជាបដិវត្តន៍ក្នុងមួយនាទីត្រូវបានគេប្រើញឹកញាប់បំផុតនៅក្នុងបច្ចេកវិទ្យា - នេះមកពីគ្រានោះនៅពេលដែលល្បឿនបង្វិលនៃម៉ាស៊ីនចំហាយល្បឿនទាបត្រូវបានកំណត់យ៉ាងសាមញ្ញ "ដោយដៃ" ដោយរាប់ចំនួនបដិវត្តន៍ក្នុងមួយឯកតានៃពេលវេលា។
វ៉ិចទ័រនៃល្បឿន (ភ្លាមៗ) នៃចំណុចណាមួយនៃតួរឹង (ពិតប្រាកដ) ដែលបង្វិលជាមួយល្បឿនមុំត្រូវបានកំណត់ដោយរូបមន្ត៖
តើវ៉ិចទ័រកាំទៅចំណុចណាមួយពីប្រភពដើមដែលស្ថិតនៅលើអ័ក្សនៃការបង្វិលតួ ហើយតង្កៀបការ៉េបង្ហាញពីផលិតផលវ៉ិចទ័រ។ ល្បឿនលីនេអ៊ែរ (ស្របនឹងទំហំនៃវ៉ិចទ័រល្បឿន) នៃចំណុចមួយនៅចម្ងាយជាក់លាក់មួយ (កាំ) ពីអ័ក្សនៃការបង្វិលអាចត្រូវបានគណនាដូចខាងក្រោម៖ ប្រសិនបើឯកតានៃមុំផ្សេងទៀតត្រូវបានប្រើជំនួសឱ្យរ៉ាដ្យង់ នោះក្នុងពីរចុងក្រោយ រូបមន្តមេគុណនឹងលេចឡើងដែលមិនស្មើនឹងមួយ។
- នៅក្នុងករណីនៃការបង្វិលយន្តហោះ នោះគឺនៅពេលដែលវ៉ិចទ័រល្បឿនទាំងអស់នៃចំណុចនៃរាងកាយស្ថិតនៅ (ជានិច្ច) នៅក្នុងយន្តហោះដូចគ្នា ("យន្តហោះនៃការបង្វិល") ល្បឿនមុំនៃរាងកាយគឺតែងតែកាត់កែងទៅនឹងយន្តហោះនេះ ហើយនៅក្នុង ការពិត - ប្រសិនបើយន្តហោះនៃការបង្វិលត្រូវបានគេដឹង - អាចត្រូវបានជំនួសដោយមាត្រដ្ឋាន - ការព្យាករលើអ័ក្ស orthogonal ទៅនឹងយន្តហោះនៃការបង្វិល។ ក្នុងករណីនេះ kinematics នៃការបង្វិលគឺមានភាពសាមញ្ញ ប៉ុន្តែក្នុងករណីទូទៅ ល្បឿនមុំអាចផ្លាស់ប្តូរទិសដៅក្នុងលំហបីវិមាត្រតាមពេលវេលា ហើយរូបភាពសាមញ្ញបែបនេះមិនដំណើរការទេ។
- ដេរីវេនៃល្បឿនមុំទាក់ទងទៅនឹងពេលវេលាគឺការបង្កើនល្បឿនមុំ។
- ចលនាដែលមានវ៉ិចទ័រល្បឿនមុំថេរត្រូវបានគេហៅថាចលនាបង្វិលឯកសណ្ឋាន (ក្នុងករណីនេះការបង្កើនល្បឿនមុំគឺសូន្យ)។
- ល្បឿនមុំ (ចាត់ទុកថាជាវ៉ិចទ័រឥតគិតថ្លៃ) គឺដូចគ្នានៅក្នុងស៊ុមយោងនិចលភាពទាំងអស់ ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយ នៅក្នុងស៊ុមសេចក្តីយោង inertial ផ្សេងគ្នាអ័ក្ស ឬកណ្តាលនៃការបង្វិលតួជាក់លាក់ដូចគ្នានៅពេលតែមួយអាចខុសគ្នា (នោះគឺ " ចំណុចនៃការអនុវត្ត” នៃល្បឿនមុំ) ។
- ក្នុងករណីចលនានៃចំណុចតែមួយក្នុងលំហបីវិមាត្រ យើងអាចសរសេរកន្សោមសម្រាប់ល្បឿនមុំនៃចំណុចនេះទាក់ទងនឹងប្រភពដើមដែលបានជ្រើសរើស៖
- នៅក្នុងករណីនៃចលនាបង្វិលឯកសណ្ឋាន (នោះគឺចលនាជាមួយវ៉ិចទ័រល្បឿនមុំថេរ) កូអរដោនេ Cartesian នៃចំណុចនៃរាងកាយដែលបង្វិលតាមរបៀបនេះអនុវត្តលំយោលអាម៉ូនិកជាមួយនឹងប្រេកង់មុំ (វដ្ត) ស្មើនឹងទំហំនៃមុំ។ វ៉ិចទ័រល្បឿន។
ការតភ្ជាប់ជាមួយនឹងការបង្វិលកំណត់ក្នុងលំហ
. . .សូមមើលផងដែរ
អក្សរសាស្ត្រ
- Lurie A.I. មេកានិចវិភាគ - M. : GIFML, 1961. - P. 100-136
មូលនិធិវិគីមេឌា។ ឆ្នាំ ២០១០។
- Divnogorsk
- គីឡូវ៉ាត់ម៉ោង
សូមមើលអ្វីដែល "ល្បឿនមុំ" មាននៅក្នុងវចនានុក្រមផ្សេងទៀត៖
ល្បឿនមុំ- បរិមាណវ៉ិចទ័រកំណត់លក្ខណៈល្បឿននៃការបង្វិលតួរឹង។ នៅពេលដែលរាងកាយបង្វិលស្មើៗគ្នាជុំវិញអ័ក្សថេរ V.s. w=Dj/Dt ដែល Dj ជាចំនួនកើនឡើងក្នុងមុំនៃការបង្វិល j ក្នុងរយៈពេល Dt ហើយក្នុងករណីទូទៅ w=dj/dt ។ វ៉ិចទ័រ យូ ...... សព្វវចនាធិប្បាយរូបវិទ្យា
ល្បឿនមុំ- មុំកោង អត្រានៃការផ្លាស់ប្តូរទីតាំងមុំនៃវត្ថុដែលទាក់ទងទៅនឹងចំណុចថេរមួយ។ តម្លៃមធ្យមនៃល្បឿនមុំ w នៃវត្ថុដែលផ្លាស់ទីពីមុំ q1 ទៅមុំ q2 កំឡុងពេល t ត្រូវបានបង្ហាញជា (q2 q1)w)/t ។ ល្បឿនមុំភ្លាមៗ ...... វចនានុក្រមសព្វវចនាធិប្បាយវិទ្យាសាស្ត្រ និងបច្ចេកទេស
ល្បឿនមុំ- ANGULAR VELOCITY ជាតម្លៃកំណត់ល្បឿននៃការបង្វិលតួរឹង។ នៅពេលដែលរាងកាយបង្វិលស្មើៗគ្នាជុំវិញអ័ក្សថេរ តម្លៃដាច់ខាតនៃល្បឿនមុំរបស់វាគឺ w=Dj/Dt ដែល Dj គឺជាការកើនឡើងនៅក្នុងមុំនៃការបង្វិលក្នុងរយៈពេលមួយ Dt... សព្វវចនាធិប្បាយទំនើប
ល្បឿនមុំ- បរិមាណវ៉ិចទ័រកំណត់លក្ខណៈល្បឿននៃការបង្វិលតួរឹង។ ជាមួយនឹងការបង្វិលឯកសណ្ឋាននៃរាងកាយជុំវិញអ័ក្សថេរ តម្លៃដាច់ខាតនៃល្បឿនមុំរបស់វា តើការកើនឡើងនៃមុំបង្វិលក្នុងរយៈពេលមួយណា? វចនានុក្រមសព្វវចនាធិប្បាយធំ
ល្បឿនមុំ- រង្វាស់ kinematic នៃចលនាបង្វិលនៃរាងកាយមួយ បង្ហាញដោយវ៉ិចទ័រស្មើក្នុងរ៉ិចទ័រទៅនឹងសមាមាត្រនៃមុំបឋមនៃការបង្វិលនៃរាងកាយទៅនឹងរយៈពេលបឋមនៃពេលវេលាដែលការបង្វិលនេះត្រូវបានធ្វើឡើង និងដឹកនាំតាមអ័ក្សភ្លាមៗ។ ... ... មគ្គុទ្ទេសក៍អ្នកបកប្រែបច្ចេកទេស
ល្បឿនមុំ- បរិមាណវ៉ិចទ័រកំណត់លក្ខណៈល្បឿននៃការបង្វិលតួរឹង។ នៅពេលដែលរាងកាយបង្វិលស្មើៗគ្នាជុំវិញអ័ក្សថេរ តម្លៃដាច់ខាតនៃល្បឿនមុំរបស់វាគឺ ω = Δφ/Δt ដែល Δφ គឺជាការកើនឡើងនៅក្នុងមុំនៃការបង្វិលក្នុងរយៈពេល Δt ។ ** ជ្រុង… វចនានុក្រមសព្វវចនាធិប្បាយ
ល្បឿនមុំ- kampinis greitis statusas T sritis automatika atitikmenys: engl ។ ល្បឿនមុំ vok ល្បឿនមុំ Winkelgeschwindigkeit, f rus ។ ល្បឿនមុំ, f pranc ។ vitesse angulaire, f … Automatikos terminų žodynas
ល្បឿនមុំ- kampinis greitis statusas T sritis Standartizacija ir metrologija apibrėžtis Vektorinis dydis, lygus kūno pasisukimo kampo pirmajai išvestinei pagal laiką: ω = dφ/dt; čia dφ – pasisukimo kampo pokytis, dt – laiko tarpas ។ Kai kunas sukasi tolygiai… Penkiakalbis aiškinamasis metrologijos terminų žodynas
ល្បឿនមុំ- kampinis greitis statusas T sritis fizika atitikmenys: engl ។ ល្បឿនមុំ vok ល្បឿនមុំ Winkelgeschwindigkeit, f rus ។ ល្បឿនមុំ, f pranc ។ vitesse angulaire, f … Fizikos terminų žodynas
ល្បឿនមុំ- បរិមាណកំណត់ល្បឿននៃការបង្វិលនៃរាងកាយរឹង។ នៅពេលដែលរាងកាយបង្វិលស្មើៗគ្នាជុំវិញអ័ក្សថេរ V.s. ω =Δφ/ Δt ដែល Δφ គឺជាការកើនឡើងនៅក្នុងមុំនៃការបង្វិលφ ក្នុងរយៈពេល Δt ។ ក្នុងករណីទូទៅ U.s. លេខស្មើ ...... សព្វវចនាធិប្បាយសូវៀតដ៏អស្ចារ្យ
ជាមួយនឹងបរិមាណលីនេអ៊ែរ។
ចលនាមុំ- បរិមាណវ៉ិចទ័រកំណត់លក្ខណៈនៃការផ្លាស់ប្តូរនៅក្នុងកូអរដោណេមុំក្នុងអំឡុងពេលចលនារបស់វា។
ល្បឿនមុំ- បរិមាណរូបវន្តវ៉ិចទ័រកំណត់លក្ខណៈល្បឿននៃការបង្វិលនៃរាងកាយ។ វ៉ិចទ័រល្បឿនមុំស្មើរង្វាស់ទៅនឹងមុំនៃការបង្វិលតួក្នុងមួយឯកតាពេលវេលា៖
a ត្រូវបានដឹកនាំតាមអ័ក្សនៃការបង្វិលដោយយោងទៅតាមច្បាប់ gimlet នោះគឺក្នុងទិសដៅដែល gimlet ដែលមានខ្សែស្រឡាយខាងស្តាំនឹងត្រូវបានវីសប្រសិនបើវាបង្វិលក្នុងទិសដៅដូចគ្នា។
ឯកតារង្វាស់នៃល្បឿនមុំដែលបានអនុម័តនៅក្នុងប្រព័ន្ធ SI និង GHS គឺរ៉ាដ្យង់ក្នុងមួយវិនាទី។ (ចំណាំ៖ រ៉ាដ្យង់ ដូចជាឯកតារង្វាស់មុំណាក៏ដោយ គឺមិនមានវិមាត្រជាក់ស្តែង ដូច្នេះវិមាត្ររូបវន្តនៃល្បឿនមុំគឺសាមញ្ញ )។ នៅក្នុងបច្ចេកវិជ្ជា បដិវត្តន៍ក្នុងមួយវិនាទីក៏ត្រូវបានគេប្រើផងដែរ ជាញឹកញាប់តិច - ដឺក្រេក្នុងមួយវិនាទី ដឺក្រេក្នុងមួយវិនាទី។ ប្រហែលជាបដិវត្តន៍ក្នុងមួយនាទីត្រូវបានគេប្រើញឹកញាប់បំផុតនៅក្នុងបច្ចេកវិទ្យា - នេះមកពីពេលដែលល្បឿនបង្វិលនៃម៉ាស៊ីនចំហាយល្បឿនទាបត្រូវបានកំណត់ "ដោយដៃ" ដោយរាប់ចំនួនបដិវត្តក្នុងមួយឯកតានៃពេលវេលា។
វ៉ិចទ័រនៃល្បឿន (ភ្លាមៗ) នៃចំណុចណាមួយនៃតួរឹង (ពិតប្រាកដ) ដែលបង្វិលជាមួយល្បឿនមុំត្រូវបានកំណត់ដោយរូបមន្ត៖
តើវ៉ិចទ័រកាំទៅចំណុចណាមួយពីប្រភពដើមដែលស្ថិតនៅលើអ័ក្សនៃការបង្វិលតួ ហើយតង្កៀបការ៉េបង្ហាញពីផលិតផលវ៉ិចទ័រ។ ល្បឿនលីនេអ៊ែរ (ស្របនឹងទំហំនៃវ៉ិចទ័រល្បឿន) នៃចំណុចមួយនៅចម្ងាយជាក់លាក់មួយ (កាំ) r ពីអ័ក្សនៃការបង្វិលអាចត្រូវបានគណនាដូចខាងក្រោម: v = rω ។ ប្រសិនបើឯកតានៃមុំផ្សេងទៀតត្រូវបានប្រើជំនួសឱ្យរ៉ាដ្យង់ នោះនៅក្នុងរូបមន្តពីរចុងក្រោយមេគុណនឹងលេចឡើងដែលមិនស្មើនឹងមួយ។
នៅក្នុងករណីនៃការបង្វិលយន្តហោះ នោះគឺនៅពេលដែលវ៉ិចទ័រល្បឿនទាំងអស់នៃចំណុចនៃរាងកាយស្ថិតនៅ (ជានិច្ច) នៅក្នុងយន្តហោះដូចគ្នា ("យន្តហោះនៃការបង្វិល") ល្បឿនមុំនៃរាងកាយគឺតែងតែកាត់កែងទៅនឹងយន្តហោះនេះ ហើយនៅក្នុង ការពិត - ប្រសិនបើយន្តហោះនៃការបង្វិលត្រូវបានគេដឹង - អាចត្រូវបានជំនួសដោយមាត្រដ្ឋាន - ការព្យាករលើអ័ក្ស orthogonal ទៅនឹងយន្តហោះនៃការបង្វិល។ ក្នុងករណីនេះ kinematics នៃការបង្វិលគឺមានភាពសាមញ្ញ ប៉ុន្តែក្នុងករណីទូទៅ ល្បឿនមុំអាចផ្លាស់ប្តូរទិសដៅក្នុងលំហបីវិមាត្រតាមពេលវេលា ហើយរូបភាពសាមញ្ញបែបនេះមិនដំណើរការទេ។
ដេរីវេនៃល្បឿនមុំទាក់ទងទៅនឹងពេលវេលាគឺការបង្កើនល្បឿនមុំ។
ចលនាដែលមានវ៉ិចទ័រល្បឿនមុំថេរត្រូវបានគេហៅថាចលនាបង្វិលឯកសណ្ឋាន (ក្នុងករណីនេះការបង្កើនល្បឿនមុំគឺសូន្យ)។
ល្បឿនមុំ (ចាត់ទុកថាជាវ៉ិចទ័រឥតគិតថ្លៃ) គឺដូចគ្នានៅក្នុងប្រព័ន្ធយោងនិចលភាពទាំងអស់ ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយ នៅក្នុងប្រព័ន្ធយោងនិចលភាពផ្សេងគ្នា អ័ក្ស ឬកណ្តាលនៃការបង្វិលតួជាក់លាក់ដូចគ្នានៅពេលតែមួយអាចខុសគ្នា (នោះគឺ "ចំណុចនៃការអនុវត្ត" នៃល្បឿនមុំ) ។
ក្នុងករណីចលនានៃចំណុចតែមួយក្នុងលំហបីវិមាត្រ យើងអាចសរសេរកន្សោមសម្រាប់ល្បឿនមុំនៃចំណុចនេះទាក់ទងនឹងប្រភពដើមដែលបានជ្រើសរើស៖
តើវ៉ិចទ័រកាំនៃចំណុចមួយនៅឯណា (ពីប្រភពដើម) គឺជាល្បឿននៃចំណុចនេះ។ - ផលិតផលវ៉ិចទ័រ, - ផលិតផលមាត្រដ្ឋាននៃវ៉ិចទ័រ។ ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយ រូបមន្តនេះមិនកំណត់ដោយឡែកពីល្បឿនមុំទេ (ក្នុងករណីចំណុចតែមួយ អ្នកអាចជ្រើសរើសវ៉ិចទ័រផ្សេងទៀតដែលសមស្របតាមនិយមន័យ បើមិនដូច្នេះទេ - តាមអំពើចិត្ត - ជ្រើសរើសទិសដៅនៃអ័ក្សបង្វិល) និងសម្រាប់ករណីទូទៅ (នៅពេលដែលរាងកាយរួមបញ្ចូលចំណុចសម្ភារៈច្រើនជាងមួយ) - រូបមន្តនេះគឺមិនពិតសម្រាប់ល្បឿនមុំនៃរាងកាយទាំងមូល (ចាប់តាំងពីវាផ្តល់ឱ្យផ្សេងគ្នាសម្រាប់ចំណុចនីមួយៗ ហើយនៅពេលដែលរាងកាយរឹងពិតប្រាកដបង្វិល តាមនិយមន័យល្បឿនមុំនៃ ការបង្វិលរបស់វាគឺវ៉ិចទ័រតែមួយគត់) ។ ជាមួយទាំងអស់នេះ នៅក្នុងករណីពីរវិមាត្រ (ករណីនៃការបង្វិលយន្តហោះ) រូបមន្តនេះគឺគ្រប់គ្រាន់ មិនច្បាស់លាស់ និងត្រឹមត្រូវ ចាប់តាំងពីក្នុងករណីពិសេសនេះ ទិសដៅនៃអ័ក្សបង្វិលត្រូវបានកំណត់យ៉ាងច្បាស់។
នៅក្នុងករណីនៃចលនាបង្វិលឯកសណ្ឋាន (នោះគឺចលនាជាមួយនឹងវ៉ិចទ័រល្បឿនមុំថេរ) កូអរដោនេ Cartesian នៃចំណុចនៃរាងកាយបង្វិលអនុវត្តលំយោលអាម៉ូនិកជាមួយនឹងប្រេកង់មុំ (វដ្ត) ស្មើនឹងទំហំនៃវ៉ិចទ័រល្បឿនមុំ។
នៅពេលវាស់ល្បឿនមុំក្នុងបដិវត្តន៍ក្នុងមួយវិនាទី (r/s) ទំហំនៃល្បឿនមុំនៃចលនាបង្វិលឯកសណ្ឋានស្របគ្នានឹងប្រេកង់បង្វិល f ដែលវាស់ជាហឺត (Hz)
(នោះគឺនៅក្នុងឯកតាបែបនេះ) ។
ក្នុងករណីប្រើឯកតារូបវន្តធម្មតានៃល្បឿនមុំ - រ៉ាដ្យង់ក្នុងមួយវិនាទី - ម៉ូឌុលនៃល្បឿនមុំគឺទាក់ទងទៅនឹងប្រេកង់បង្វិលដូចខាងក្រោមៈ
ជាចុងក្រោយ នៅពេលប្រើដឺក្រេក្នុងមួយវិនាទី ទំនាក់ទំនងទៅនឹងល្បឿនបង្វិលនឹងមានៈ
ការបង្កើនល្បឿនមុំ- pseudo-vector physical quantity កំណត់អត្រានៃការផ្លាស់ប្តូរល្បឿនមុំនៃរាងកាយរឹងមួយ។
នៅពេលដែលរាងកាយបង្វិលជុំវិញអ័ក្សថេរ ការបង្កើនល្បឿនមុំក្នុងទំហំគឺស្មើនឹង៖
វ៉ិចទ័របង្កើនល្បឿនមុំ α ត្រូវបានដឹកនាំតាមអ័ក្សនៃការបង្វិល (ទៅចំហៀងក្នុងអំឡុងពេលបង្វិលបង្កើនល្បឿន និងក្នុងទិសដៅផ្ទុយអំឡុងពេលបង្វិលយឺត)។
នៅពេលបង្វិលជុំវិញចំណុចថេរ វ៉ិចទ័របង្កើនល្បឿនមុំត្រូវបានកំណត់ថាជាដេរីវេដំបូងនៃវ៉ិចទ័រល្បឿនមុំ ω ទាក់ទងនឹងពេលវេលា នោះគឺ
ហើយត្រូវបានដឹកនាំ tangential ទៅ hodograph វ៉ិចទ័រនៅចំណុចដែលត្រូវគ្នារបស់វា។
មានទំនាក់ទំនងរវាងការបង្កើនល្បឿន tangential និង angular:
ដែល R គឺជាកាំនៃកោងនៃគន្លងរបស់ចំណុចនៅពេលជាក់លាក់មួយ។ ដូច្នេះ ការបង្កើនល្បឿនមុំគឺស្មើនឹងដេរីវេទីពីរនៃមុំបង្វិលដោយគោរពតាមពេលវេលា ឬដេរីវេទី 1 នៃល្បឿនមុំទាក់ទងទៅនឹងពេលវេលា។ ការបង្កើនល្បឿនមុំត្រូវបានវាស់ជា rad/sec2។
ល្បឿនមុំ និងការបង្កើនល្បឿនមុំ
ពិចារណាលើតួរឹងដែលបង្វិលជុំវិញអ័ក្សថេរ។ បន្ទាប់មកចំនុចនីមួយៗនៃរាងកាយនេះនឹងពណ៌នាអំពីរង្វង់នៃកាំផ្សេងគ្នា ដែលជាចំណុចកណ្តាលដែលស្ថិតនៅលើអ័ក្សនៃការបង្វិល។ សូមឱ្យចំណុចខ្លះផ្លាស់ទីតាមរង្វង់កាំ រ(រូបភាពទី 6) ។ ទីតាំងរបស់វាបន្ទាប់ពីចន្លោះពេល D tចូរកំណត់មុំ D ។ ការបង្វិលបឋម (គ្មានកំណត់) អាចត្រូវបានចាត់ទុកថាជាវ៉ិចទ័រ (ពួកវាត្រូវបានតំណាងដោយ ឬ ) . ទំហំនៃវ៉ិចទ័រគឺស្មើនឹងមុំនៃការបង្វិល ហើយទិសដៅរបស់វាស្របគ្នានឹងទិសដៅនៃចលនាបកប្រែនៃចុងវីស ដែលក្បាលរបស់វាបង្វិលក្នុងទិសដៅនៃចលនារបស់ចំណុចតាមបណ្តោយរង្វង់ ពោលគឺឧ។ គោរពប្រតិបត្តិ ច្បាប់វីសត្រឹមត្រូវ។(រូបភាពទី 6) ។ វ៉ិចទ័រដែលទិសដៅត្រូវបានផ្សារភ្ជាប់ជាមួយនឹងទិសដៅនៃការបង្វិលត្រូវបានគេហៅថា អ្នកស្រាវជ្រាវក្លែងក្លាយឬ វ៉ិចទ័រអ័ក្ស។វ៉ិចទ័រទាំងនេះមិនមានចំណុចជាក់លាក់នៃការអនុវត្តទេ៖ ពួកវាអាចត្រូវបានគ្រោងពីចំណុចណាមួយនៅលើអ័ក្សបង្វិល។
ល្បឿនមុំគឺជាបរិមាណវ៉ិចទ័រស្មើនឹងដេរីវេទី 1 នៃមុំនៃការបង្វិលនៃរាងកាយដោយគោរពតាមពេលវេលា៖
វ៉ិចទ័រត្រូវបានដឹកនាំតាមអ័ក្សនៃការបង្វិលដោយយោងទៅតាមច្បាប់នៃវីសខាងស្តាំ i.e. ដូចគ្នានឹងវ៉ិចទ័រ (រូបភាពទី 7) ។ វិមាត្រនៃល្បឿនមុំ dim w =T – 1 , ហើយឯកតារបស់វាគឺរ៉ាដ្យង់ក្នុងមួយវិនាទី (rad/s)។
ល្បឿនលីនេអ៊ែរនៃចំណុចមួយ (សូមមើលរូបភាពទី 6)
ក្នុងទម្រង់វ៉ិចទ័រ រូបមន្តសម្រាប់ល្បឿនលីនេអ៊ែរអាចត្រូវបានសរសេរជាផលិតផលវ៉ិចទ័រ៖
ក្នុងករណីនេះ ម៉ូឌុលនៃផលិតផលវ៉ិចទ័រ តាមនិយមន័យគឺស្មើនឹង ហើយទិសដៅស្របគ្នានឹងទិសដៅនៃចលនាបកប្រែនៃ propeller ខាងស្តាំនៅពេលដែលវាបង្វិលពីទៅ រ.
ប្រសិនបើ (= const នោះការបង្វិលគឺឯកសណ្ឋាន ហើយអាចកំណត់លក្ខណៈបាន។ រយៈពេលបង្វិល ធ - ពេលវេលាដែលចំណុចធ្វើបដិវត្តពេញលេញមួយ ពោលគឺឧ។ បង្វិលតាមមុំ 2 ភី។ ចាប់តាំងពីចន្លោះពេល D t= ធត្រូវនឹង = 2p បន្ទាប់មក = 2p/ ធកន្លែងណា
ចំនួនបដិវត្តពេញលេញដែលធ្វើឡើងដោយរាងកាយកំឡុងពេលចលនាឯកសណ្ឋានរបស់វាជារង្វង់ក្នុងមួយឯកតាពេលវេលាត្រូវបានគេហៅថា ប្រេកង់បង្វិល៖
ការបង្កើនល្បឿនមុំគឺជាបរិមាណវ៉ិចទ័រស្មើនឹងដេរីវេទី 1 នៃល្បឿនមុំដោយគោរពតាមពេលវេលា៖
នៅពេលដែលរាងកាយបង្វិលជុំវិញអ័ក្សថេរ វ៉ិចទ័របង្កើនល្បឿនមុំត្រូវបានដឹកនាំតាមអ័ក្សបង្វិលឆ្ពោះទៅរកវ៉ិចទ័រនៃការកើនឡើងបឋមនៃល្បឿនមុំ។ នៅពេលដែលចលនាត្រូវបានពន្លឿន វ៉ិចទ័រមានទិសដៅទៅវ៉ិចទ័រ (រូបភាពទី 8) នៅពេលដែលវាយឺត វាផ្ទុយនឹងវា (រូបភាព 9) ។
សមាសធាតុតង់សង់នៃការបង្កើនល្បឿន 
សមាសធាតុធម្មតានៃការបង្កើនល្បឿន
ដូច្នេះការតភ្ជាប់រវាងលីនេអ៊ែរ (ប្រវែងផ្លូវ សឆ្លងកាត់ដោយចំណុចមួយតាមបណ្តោយធ្នូនៃរង្វង់កាំមួយ។ រ, ល្បឿនលីនេអ៊ែរ វីការបង្កើនល្បឿន tangential , ការបង្កើនល្បឿនធម្មតា) និងបរិមាណមុំ (មុំបង្វិល j, ល្បឿនមុំ w, ការបង្កើនល្បឿនមុំ e) ត្រូវបានបង្ហាញដោយរូបមន្តដូចខាងក្រោមៈ
ក្នុងករណីចលនាឯកសណ្ឋាននៃចំណុចតាមបណ្តោយរង្វង់មួយ (e=const)
ដែល w 0 គឺជាល្បឿនមុំដំបូង។
ច្បាប់របស់ញូតុន។
ច្បាប់ទីមួយរបស់ញូតុន។ ទម្ងន់។ បង្ខំ
ថាមវន្តគឺជាផ្នែកសំខាន់នៃមេកានិច វាត្រូវបានផ្អែកលើច្បាប់ទាំងបីរបស់ញូវតុន ដែលបង្កើតដោយគាត់ក្នុងឆ្នាំ 1687។ ច្បាប់របស់ញូតុនដើរតួយ៉ាងពិសេសនៅក្នុងមេកានិច ហើយជា (ដូចជាច្បាប់រូបវន្តទាំងអស់) ជាទូទៅនៃលទ្ធផលនៃបទពិសោធន៍របស់មនុស្ស។ ពួកគេត្រូវបានគេមើលឃើញថាជា ប្រព័ន្ធនៃច្បាប់ពាក់ព័ន្ធហើយវាមិនមែនជាច្បាប់នីមួយៗដែលត្រូវឆ្លងកាត់ការសាកល្បងសាកល្បងនោះទេ ប៉ុន្តែប្រព័ន្ធទាំងមូលទាំងមូល។
ច្បាប់ទីមួយរបស់ញូតុន: រាល់ចំណុចសម្ភារៈ (រាងកាយ) រក្សាស្ថានភាពនៃការសម្រាក ឬចលនារាងមូលឯកសណ្ឋាន រហូតដល់ឥទ្ធិពលនៃសាកសពផ្សេងទៀតបង្ខំវាឱ្យផ្លាស់ប្តូរស្ថានភាពនេះ. បំណងប្រាថ្នានៃរាងកាយដើម្បីរក្សាស្ថានភាពនៃការសម្រាកឬចលនា rectilinear ឯកសណ្ឋានត្រូវបានគេហៅថា និចលភាព. ដូច្នេះច្បាប់ទីមួយរបស់ញូតុនត្រូវបានគេហៅថាផងដែរ។ ច្បាប់នៃនិចលភាព.
ចលនាមេកានិចគឺទាក់ទងគ្នា ហើយធម្មជាតិរបស់វាអាស្រ័យទៅលើស៊ុមនៃសេចក្តីយោង។ ច្បាប់ទីមួយរបស់ញូតុនមិនពេញចិត្តនៅគ្រប់ស៊ុមនៃឯកសារយោងទេ ហើយប្រព័ន្ធទាំងនោះដែលទាក់ទងនឹងការពេញចិត្តត្រូវបានគេហៅថា ប្រព័ន្ធយោង inertial. ប្រព័ន្ធយោងនិចលភាព គឺជាប្រព័ន្ធយោងដែលទាក់ទងទៅនឹងចំណុចសម្ភារៈ ដោះលែងពីឥទ្ធិពលខាងក្រៅទាំងពេលសម្រាក ឬធ្វើចលនាស្មើគ្នា និងក្នុងបន្ទាត់ត្រង់។ ច្បាប់ទីមួយរបស់ញូតុន ចែងអំពីអត្ថិភាពនៃស៊ុមយោង។
វាត្រូវបានបង្កើតឡើងដោយពិសោធន៍ថាប្រព័ន្ធយោង heliocentric (តារា) អាចត្រូវបានចាត់ទុកថាជានិចលភាព (ប្រភពដើមនៃកូអរដោណេមានទីតាំងនៅកណ្តាលព្រះអាទិត្យ ហើយអ័ក្សត្រូវបានចង្អុលទៅទិសនៃផ្កាយមួយចំនួន)។ ស៊ុមយោងដែលភ្ជាប់ជាមួយផែនដី និយាយយ៉ាងតឹងរ៉ឹង គឺមិនមាននិចលភាពទេ ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយ ផលប៉ះពាល់ដោយសារភាពមិននិចលភាពរបស់វា (ផែនដីវិលជុំវិញអ័ក្សរបស់វា និងជុំវិញព្រះអាទិត្យ) មានភាពធ្វេសប្រហែសនៅពេលដោះស្រាយបញ្ហាជាច្រើន ហើយនៅក្នុងករណីទាំងនេះ។ វាអាចត្រូវបានចាត់ទុកថាជានិចលភាព។
វាត្រូវបានគេដឹងតាមរយៈបទពិសោធន៍ថា នៅក្រោមឥទ្ធិពលដូចគ្នា រាងកាយផ្សេងគ្នាផ្លាស់ប្តូរល្បឿននៃចលនារបស់ពួកគេខុសគ្នា ពោលគឺ ម្យ៉ាងវិញទៀតពួកគេទទួលបាននូវការបង្កើនល្បឿនខុសៗគ្នា។ ការបង្កើនល្បឿនមិនត្រឹមតែអាស្រ័យទៅលើទំហំនៃផលប៉ះពាល់ប៉ុណ្ណោះទេ ប៉ុន្តែវាក៏អាស្រ័យលើលក្ខណៈសម្បត្តិរបស់រាងកាយខ្លួនផងដែរ (ម៉ាស់របស់វា)។
ទម្ងន់រាងកាយ - បរិមាណរូបវន្តដែលជាលក្ខណៈសំខាន់មួយនៃរូបធាតុ ដោយកំណត់នូវនិចលភាពរបស់វា ( ម៉ាស់អសកម្ម) និងទំនាញ ( ម៉ាស់ទំនាញ) លក្ខណៈសម្បត្តិ។ នាពេលបច្ចុប្បន្ន វាអាចត្រូវបានគេចាត់ទុកថា បង្ហាញឱ្យឃើញថា ម៉ាស់និចលភាព និងទំនាញផែនដីគឺស្មើគ្នា (ជាមួយនឹងភាពត្រឹមត្រូវយ៉ាងហោចណាស់ 10-12 នៃតម្លៃរបស់វា)។
ដើម្បីពិពណ៌នាអំពីឥទ្ធិពលដែលបានរៀបរាប់នៅក្នុងច្បាប់ទីមួយរបស់ញូតុន គំនិតនៃកម្លាំងត្រូវបានណែនាំ។ នៅក្រោមឥទិ្ធពលនៃកម្លាំង សាកសពអាចផ្លាស់ប្តូរល្បឿននៃចលនា ពោលគឺ ទទួលបានល្បឿន (ការបង្ហាញថាមវន្តនៃកម្លាំង) ឬក្លាយទៅជាខូចទ្រង់ទ្រាយ ពោលគឺផ្លាស់ប្តូររូបរាង និងទំហំរបស់វា (ការបង្ហាញឋិតិវន្តនៃកម្លាំង)។ រាល់ពេលនៃពេលវេលា កម្លាំងត្រូវបានកំណត់លក្ខណៈដោយតម្លៃជាលេខ ទិសដៅក្នុងលំហ និងចំណុចនៃការអនុវត្ត។ ដូច្នេះ កម្លាំងគឺជាបរិមាណវ៉ិចទ័រ ដែលជារង្វាស់នៃផលប៉ះពាល់មេកានិកលើរាងកាយពីសាកសព ឬវាលផ្សេងទៀត ដែលជាលទ្ធផលដែលរាងកាយទទួលបាននូវការបង្កើនល្បឿន ឬផ្លាស់ប្តូររូបរាង និងទំហំរបស់វា។
ច្បាប់ទីពីររបស់ញូតុន
ច្បាប់ទីពីររបស់ញូតុន - ច្បាប់ជាមូលដ្ឋាននៃថាមវន្តនៃចលនាបកប្រែ -ឆ្លើយសំណួរអំពីរបៀបដែលចលនាមេកានិចនៃចំណុចសម្ភារៈ (រាងកាយ) ផ្លាស់ប្តូរនៅក្រោមឥទ្ធិពលនៃកម្លាំងដែលបានអនុវត្តទៅវា។
ប្រសិនបើយើងពិចារណាពីសកម្មភាពនៃកម្លាំងផ្សេងៗគ្នានៅលើតួតែមួយ វាបង្ហាញថាការបង្កើនល្បឿនដែលទទួលបានដោយរាងកាយគឺតែងតែសមាមាត្រដោយផ្ទាល់ទៅនឹងលទ្ធផលនៃកម្លាំងដែលបានអនុវត្ត៖
a ~ F (t = const). (6.1)
នៅពេលដែលកម្លាំងដូចគ្នាធ្វើសកម្មភាពលើរាងកាយដែលមានម៉ាស់ខុសៗគ្នា ការបង្កើនល្បឿនរបស់វាប្រែទៅជាខុសគ្នា ពោលគឺ
a ~ ១ /t (F= const). (6.2)
ដោយប្រើកន្សោម (6.1) និង (6.2) ហើយពិចារណាថាកម្លាំង និងការបង្កើនល្បឿនគឺជាបរិមាណវ៉ិចទ័រ យើងអាចសរសេរ
a = kF/m ។ (6.3)
ទំនាក់ទំនង (6.3) បង្ហាញពីច្បាប់ទី 2 របស់ញូវតុន៖ ការបង្កើនល្បឿនដែលទទួលបានដោយចំណុចសម្ភារៈ (រាងកាយ) សមាមាត្រទៅនឹងកម្លាំងដែលបណ្តាលឱ្យវាស្របគ្នាជាមួយវាក្នុងទិសដៅ និងសមាមាត្រច្រាសទៅនឹងម៉ាស់នៃចំណុចសម្ភារៈ (រាងកាយ) ។
នៅក្នុងមេគុណសមាមាត្រ SI k= 1. បន្ទាប់មក
(6.4)
ដោយពិចារណាថាម៉ាស់នៃចំណុចសម្ភារៈ (រាងកាយ) នៅក្នុងមេកានិចបុរាណគឺជាបរិមាណថេរនៅក្នុងកន្សោម (6.4) វាអាចត្រូវបានបញ្ចូលនៅក្រោមសញ្ញាដេរីវេ:
បរិមាណវ៉ិចទ័រ
លេខស្មើនឹងផលិតផលនៃម៉ាស់នៃចំណុចសម្ភារៈដោយល្បឿនរបស់វា ហើយមានទិសដៅនៃល្បឿនត្រូវបានគេហៅថា Impulse (បរិមាណនៃចលនា)ចំណុចសម្ភារៈនេះ។
ការជំនួស (6.6) ទៅជា (6.5) យើងទទួលបាន
ការបញ្ចេញមតិនេះ - ទម្រង់ទូទៅនៃច្បាប់ទីពីររបស់ញូតុន៖ អត្រានៃការផ្លាស់ប្តូរសន្ទុះនៃចំណុចសម្ភារៈគឺស្មើនឹងកម្លាំងដែលធ្វើសកម្មភាពលើវា។ កន្សោម (6.7) ត្រូវបានគេហៅថា សមីការនៃចលនានៃចំណុចសម្ភារៈ.
ឯកតា SI នៃកម្លាំងគឺ ញូតុន(N) : 1 N គឺជាកម្លាំងដែលផ្តល់ការបង្កើនល្បឿនពី 1 m/s 2 ដល់ម៉ាស់ 1 គីឡូក្រាមក្នុងទិសដៅនៃកម្លាំង៖
1 N = 1 គីឡូក្រាម×m/s ២.
ច្បាប់ទី 2 របស់ញូតុនមានសុពលភាពតែនៅក្នុងស៊ុមនៃសេចក្តីយោង inertial ប៉ុណ្ណោះ។ ច្បាប់ទីមួយរបស់ញូតុនអាចមកពីច្បាប់ទីពីរ។ ជាការពិតណាស់ ប្រសិនបើកម្លាំងលទ្ធផលគឺស្មើនឹងសូន្យ (ក្នុងករណីដែលគ្មានឥទ្ធិពលលើរាងកាយពីសាកសពផ្សេងទៀត) ការបង្កើនល្បឿន (សូមមើល (6.3)) ក៏ជាសូន្យផងដែរ។ ទោះយ៉ាងណាក៏ដោយ ច្បាប់ទីមួយរបស់ញូតុនត្រូវបានគេមើលឃើញថាជា ច្បាប់ឯករាជ្យ(និងមិនមែនជាលទ្ធផលនៃច្បាប់ទីពីរ) ព្រោះវាជាអ្នកដែលអះអាងពីអត្ថិភាពនៃស៊ុមនៃសេចក្តីយោង inertial ដែលមានតែសមីការ (6.7) ប៉ុណ្ណោះដែលពេញចិត្ត។
នៅក្នុងមេកានិចវាមានសារៈសំខាន់ណាស់។ គោលការណ៍នៃសកម្មភាពឯករាជ្យនៃកងកម្លាំង៖ ប្រសិនបើកម្លាំងជាច្រើនធ្វើសកម្មភាពក្នុងពេលដំណាលគ្នាលើចំណុចសម្ភារៈ នោះកម្លាំងនីមួយៗនៃកម្លាំងទាំងនេះផ្តល់ការបង្កើនល្បឿនដល់ចំណុចសម្ភារៈយោងតាមច្បាប់ទីពីររបស់ញូតុន ដូចជាប្រសិនបើគ្មានកម្លាំងផ្សេងទៀត។ យោងតាមគោលការណ៍នេះ កម្លាំង និងការបង្កើនល្បឿនអាចត្រូវបានបំបែកទៅជាសមាសធាតុ ការប្រើប្រាស់ដែលនាំឱ្យមានភាពសាមញ្ញសំខាន់នៃការដោះស្រាយបញ្ហា។ ឧទាហរណ៍នៅក្នុងរូបភព។ 10 កម្លាំងសម្ដែង F = ម a ត្រូវបានបំបែកជាពីរផ្នែក៖ កម្លាំងតង់ហ្សង់ F t (តង់សង់ដឹកនាំទៅគន្លង) និងកម្លាំងធម្មតា F ន(ដឹកនាំធម្មតាទៅកណ្តាលនៃកោង) ។ ការប្រើប្រាស់កន្សោម និង និង យើងអាចសរសេរ៖
ប្រសិនបើកម្លាំងជាច្រើនធ្វើសកម្មភាពក្នុងពេលដំណាលគ្នាលើចំណុចសំខាន់មួយ នោះយោងទៅតាមគោលការណ៍ឯករាជ្យនៃសកម្មភាពរបស់កងកម្លាំង F នៅក្នុងច្បាប់ទីពីររបស់ញូតុនត្រូវបានយល់ថាជាកម្លាំងលទ្ធផល។
ច្បាប់ទីបីរបស់ញូតុន
អន្តរកម្មរវាងចំណុចសម្ភារៈ (សាកសព) ត្រូវបានកំណត់ ច្បាប់ទីបីរបស់ញូតុន៖ រាល់សកម្មភាពនៃចំណុចសម្ភារៈ (រាងកាយ) លើគ្នាទៅវិញទៅមកគឺស្ថិតនៅក្នុងលក្ខណៈនៃអន្តរកម្ម។ កម្លាំងដែលចំណុចវត្ថុធាតុធ្វើលើគ្នាគឺតែងតែស្មើគ្នាក្នុងទំហំដែលមានទិសដៅផ្ទុយ និងធ្វើតាមបន្ទាត់ត្រង់ដែលតភ្ជាប់ចំណុចទាំងនេះ៖
F 12 = – F 21, (7.1)
ដែល F 12 គឺជាកម្លាំងដែលធ្វើសកម្មភាពលើចំណុចសម្ភារៈទីមួយពីទីពីរ។
F 21 - កម្លាំងធ្វើសកម្មភាពលើចំណុចសម្ភារៈទីពីរពីទីមួយ។ កម្លាំងទាំងនេះត្រូវបានអនុវត្ត ខុសគ្នាចំណុចសម្ភារៈ (សាកសព) តែងតែធ្វើសកម្មភាព ជាគូនិងជាកម្លាំង នៃធម្មជាតិដូចគ្នា។
ច្បាប់ទីបីរបស់ញូតុនអនុញ្ញាតឱ្យមានការផ្លាស់ប្តូរពីឌីណាមិក ដាច់ដោយឡែកសម្ភារៈចង្អុលបង្ហាញថាមវន្ត ប្រព័ន្ធចំណុចសម្ភារៈ។ នេះកើតឡើងពីការពិតដែលថាសម្រាប់ប្រព័ន្ធនៃចំណុចសម្ភារៈ អន្តរកម្មត្រូវបានកាត់បន្ថយទៅជាកម្លាំងនៃអន្តរកម្មជាគូរវាងចំណុចសម្ភារៈ។
ព័ត៌មានពាក់ព័ន្ធ។
ល្បឿននៃដ្រាយអគ្គីសនីគឺជាល្បឿននៃឧបករណ៍ម៉ូទ័រអេឡិចត្រិច (ម៉ូទ័រអេឡិចត្រិច) និងម៉ាស់ផ្លាស់ទីទាំងអស់ដែលភ្ជាប់ដោយមេកានិចទៅវា។
នៅក្នុងដ្រាយអគ្គីសនីសមុទ្រ ភាគច្រើននៃចលនាពីរប្រភេទត្រូវបានប្រើប្រាស់៖
1. ការបកប្រែឧទាហរណ៍ ការផ្លាស់ទីបន្ទុកដោយប្រើ winch ការផ្លាស់ប្តូរខ្សែក្រវ៉ាត់ conveyor ជាដើម។
2. ការបង្វិលឧទាហរណ៍ការបង្វិលនៃស្នប់ម៉ូទ័របូម។
បន្ថែមពីលើការបកប្រែ និងការបង្វិល ដ្រាយអគ្គីសនីសមុទ្រមួយចំនួនប្រើចលនាច្រាសមកវិញ ឧទាហរណ៍នៅក្នុងម៉ាស៊ីនបូមពីស្តុង។
អ័ក្សម៉ូទ័រអេឡិចត្រិចបង្វិលនិងតាមរយៈយន្តការ crank បណ្តាលឱ្យ
អនុញ្ញាតឱ្យ piston នៅខាងក្នុងស៊ីឡាំងផ្លាស់ទីបន្តិចម្តង ៗ ឡើងលើនិងចុះក្រោម។
ដូច្នេះ ឯកតារង្វាស់ល្បឿនសម្រាប់ការបកប្រែ និងចលនាបង្វិលគឺ
ខុសគ្នា។
តោះមើលគ្រឿងទាំងនេះ។
ឯកតាល្បឿនទៅមុខ
នៅពេលឆ្ពោះទៅមុខល្បឿន បណ្តើរៗម៉ាស់ដែលផ្លាស់ទីត្រូវបានគេហៅថា "ល្បឿនលីនេអ៊ែរ" តំណាងដោយអក្សរឡាតាំង "υ" និងវាស់ជា "m / s" (ម៉ែត្រក្នុងមួយវិនាទី) ឬ "m / min" (ម៉ែត្រក្នុងមួយនាទី) ឧទាហរណ៍ល្បឿននៃការលើក បន្ទុកនៃ winch អគ្គិសនី υ = 30 m / នាទី។
នៅក្នុងការអនុវត្ត ឯកតាដែលមិនមែនជាប្រព័ន្ធ (មិនត្រូវគ្នានឹងប្រព័ន្ធ SI) ត្រូវបានប្រើប្រាស់។
ការវាស់វែងល្បឿន ឧទាហរណ៍ គីឡូម៉ែត្រក្នុងមួយម៉ោង (km/h), knot (ខ្សែមួយក្នុងមួយម៉ោង,
ជាមួយនឹងខ្សែ 1 ស្មើនឹង 1 ម៉ាយក្នុងសមុទ្រ ពោលគឺ 1852 ម៉ែត្រ) ។ល។
ឯកតាល្បឿនបង្វិល
នៅពេលវាស់ល្បឿន បង្វិលម៉ាស ឈ្មោះពីរសម្រាប់ល្បឿនត្រូវបានប្រើ៖
1. “ល្បឿនបង្វិល” តំណាងដោយអក្សរឡាតាំង “n” ហើយវាស់ជា
"rpm" (បដិវត្តន៍ក្នុងមួយនាទី) ។ ឧទាហរណ៍ល្បឿនម៉ាស៊ីន n = 1500 rpm ។
ឯកតានៃល្បឿននេះគឺមិនមែនជាប្រព័ន្ធទេ ពីព្រោះ វាប្រើឯកតានៃពេលវេលាដែលមិនមែនជាប្រព័ន្ធគឺនាទី (នៅក្នុងប្រព័ន្ធ SI ពេលវេលាត្រូវបានវាស់ជាវិនាទី)។
ទោះយ៉ាងណាក៏ដោយ អង្គភាពនេះនៅតែត្រូវបានប្រើប្រាស់យ៉ាងទូលំទូលាយក្នុងការអនុវត្ត។ ឧទាហរណ៍នៅក្នុងទិន្នន័យលិខិតឆ្លងដែនរបស់ម៉ូទ័រអេឡិចត្រិចល្បឿនអ័ក្សត្រូវបានចង្អុលបង្ហាញជា rpm ។
2. “ល្បឿនមុំ” តំណាងដោយអក្សរឡាតាំង “ω” ហើយវាស់ជា
"rad/s" (រ៉ាដ្យង់ក្នុងមួយវិនាទី) ឬដែលជារឿងដូចគ្នា s (ទីពីរទៅដកអំណាចទីមួយ)។ ឧទាហរណ៍ល្បឿនមុំនៃម៉ូទ័រអេឡិចត្រិចគឺ ω = 157 s ។
ចូរយើងចាំថារ៉ាដ្យង់គឺជាទីពីរ បន្ថែមពីលើដឺក្រេនៃលំហដែលធ្លាប់ស្គាល់
(º) ឯកតានៃចម្ងាយមុំស្មើនឹង 360º / 2π = 360 / 2*3.14 = 57º36" (ប្រាំ
ដប់ប្រាំពីរដឺក្រេនិង 36 នាទី) ។
វាបានបង្ហាញខ្លួនជាលើកដំបូងនៅក្នុងការគណនាដែលលេខ 360º / 2π ត្រូវបានជួបប្រទះជាញឹកញាប់។
ឯកតានៃល្បឿននេះគឺជាប្រព័ន្ធមួយ ពីព្រោះ វាប្រើឯកតាប្រព័ន្ធនៃពេលវេលា
ខ្ញុំ, ពោលគឺមួយវិនាទី។
នៅក្នុងទ្រឹស្ដីដ្រាយអគ្គីសនីមានតែឯកតាទីពីរប៉ុណ្ណោះដែលត្រូវបានប្រើប្រាស់ - (រ៉ាដ្យង់ក្នុងមួយវិនាទី)
នៅក្នុងការអនុវត្ត អ្នកត្រូវតែអាចផ្លាស់ទីយ៉ាងលឿនពីឯកតានៃល្បឿនមួយទៅមួយទៀត និងច្រាសមកវិញ។
ដូច្នេះ ចូរយើងទាញយកទំនាក់ទំនងរវាងឯកតាទាំងពីរនេះ។
ប្រេកង់មុំ (តាមល្បឿនបង្វិល):
ω = 2 πn / 60 = n / (60 / 2 π) = n / 9.55 ≈ n / 10 (1) ។
ឧទាហរណ៍លេខ 1 ។
សន្លឹកទិន្នន័យរបស់ម៉ូទ័រអេឡិចត្រិចបង្ហាញពីល្បឿនអ័ក្សបន្ទាប់បន្សំ n = 1500 rpm ។
ស្វែងរកល្បឿនមុំនៃការបង្វិលអ័ក្សនៃម៉ូទ័រអេឡិចត្រិចនេះ។
ល្បឿនអ័ក្ស
ω =n / 9.55 = 1500 / 9.55 = 157 ≈ 150 s ។
ឥឡូវនេះ ចូរយើងស្វែងរកទំនាក់ទំនងបញ្ច្រាស។
ល្បឿនបង្វិល (តាមប្រេកង់មុំ)៖
n = 60 ω / 2 π = 60 ω / 2 * 3.14 = 9.55 ω ≈ 10 ω (2)
ឧទាហរណ៍លេខ 2 ។
ប្រេកង់មុំនៃអ័ក្សម៉ូទ័រអេឡិចត្រិចω = 314 s ។
ស្វែងរកល្បឿនបង្វិលរបស់ម៉ូទ័រអេឡិចត្រិចនេះ។
ល្បឿនអ័ក្ស
n = 9.55 ω = 9.55*314 = 3000 ≈ 3140 rpm ។
