ការសាយភាយនៃរលកអេឡិចត្រូម៉ាញេទិកនៅក្នុងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយផ្សេងៗគោរពច្បាប់នៃការឆ្លុះបញ្ចាំង និងចំណាំងបែរ។ ពីច្បាប់ទាំងនេះ នៅក្រោមលក្ខខណ្ឌមួយចំនួន ឥទ្ធិពលគួរឱ្យចាប់អារម្មណ៍មួយកើតឡើង ដែលនៅក្នុងរូបវិទ្យាត្រូវបានគេហៅថា ការឆ្លុះបញ្ចាំងខាងក្នុងសរុបនៃពន្លឺ។ ចូរយើងពិនិត្យមើលឱ្យកាន់តែច្បាស់ថាតើឥទ្ធិពលនេះជាអ្វី។

ការឆ្លុះបញ្ចាំងនិងការឆ្លុះបញ្ចាំង

មុននឹងបន្តដោយផ្ទាល់ទៅការពិចារណានៃការឆ្លុះបញ្ចាំងសរុបខាងក្នុងនៃពន្លឺ ចាំបាច់ត្រូវផ្តល់ការពន្យល់អំពីដំណើរការនៃការឆ្លុះ និងចំណាំងបែរ។

ការឆ្លុះបញ្ចាំងត្រូវបានយល់ថាជាការផ្លាស់ប្តូរទិសដៅនៃចលនានៃធ្នឹមពន្លឺនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកដូចគ្នានៅពេលដែលវាជួបប្រទះចំណុចប្រទាក់មួយ។ ឧទាហរណ៍ ប្រសិនបើអ្នកដឹកនាំពីទ្រនិចឡាស៊ែរទៅកញ្ចក់ អ្នកអាចសង្កេតមើលឥទ្ធិពលដែលបានពិពណ៌នា។

ការឆ្លុះគឺដូចជាការឆ្លុះបញ្ចាំង ការផ្លាស់ប្តូរទិសដៅនៃចលនាពន្លឺ ប៉ុន្តែមិនមែននៅក្នុងទីមួយទេ ប៉ុន្តែនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកទីពីរ។ លទ្ធផលនៃបាតុភូតនេះនឹងក្លាយជាការបង្ខូចទ្រង់ទ្រាយនៃគ្រោងនៃវត្ថុ និងការរៀបចំលំហរបស់វា។ ឧទាហរណ៍ទូទៅនៃចំណាំងបែរគឺការបំបែកខ្មៅដៃ ឬប៊ិច ប្រសិនបើគេដាក់ក្នុងកែវទឹក។

ចំណាំងផ្លាត និងការឆ្លុះបញ្ចាំងមានទំនាក់ទំនងគ្នាទៅវិញទៅមក។ ពួកវាស្ទើរតែតែងតែមានវត្តមានជាមួយគ្នា: ផ្នែកមួយនៃថាមពលនៃធ្នឹមត្រូវបានឆ្លុះបញ្ចាំងហើយផ្នែកផ្សេងទៀតត្រូវបានឆ្លុះបញ្ចាំង។

បាតុភូតទាំងពីរនេះគឺជាលទ្ធផលនៃការអនុវត្តគោលការណ៍របស់ Fermat ។ គាត់អះអាងថា ពន្លឺធ្វើដំណើរតាមគន្លងរវាងចំណុចពីរ ដែលនឹងធ្វើឱ្យគាត់ចំណាយពេលតិចបំផុត។

ដោយសារការឆ្លុះបញ្ចាំងគឺជាឥទ្ធិពលដែលកើតឡើងក្នុងមជ្ឈដ្ឋានមួយ ហើយការឆ្លុះកញ្ចក់កើតឡើងនៅក្នុងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយពីរ វាជារឿងសំខាន់សម្រាប់ប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយទាំងពីរមានតម្លាភាពចំពោះរលកអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិច។

គំនិតនៃសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរ

សន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរគឺជាបរិមាណដ៏សំខាន់សម្រាប់ការពិពណ៌នាគណិតវិទ្យានៃបាតុភូតដែលកំពុងពិចារណា។ សន្ទស្សន៍ចំណាំងបែររបស់ឧបករណ៍ផ្ទុកជាក់លាក់មួយត្រូវបានកំណត់ដូចខាងក្រោម៖

ដែល c និង v គឺជាល្បឿននៃពន្លឺនៅក្នុងកន្លែងទំនេរ និងរូបធាតុរៀងៗខ្លួន។ តម្លៃនៃ v គឺតែងតែតិចជាង c ដូច្នេះនិទស្សន្ត n នឹងធំជាងមួយ។ មេគុណគ្មានវិមាត្រ n បង្ហាញថាតើពន្លឺប៉ុន្មាននៅក្នុងសារធាតុ (មធ្យម) នឹងយឺតជាងពន្លឺនៅក្នុងកន្លែងទំនេរ។ ភាពខុសគ្នារវាងល្បឿនទាំងនេះនាំឱ្យមានរូបរាងនៃបាតុភូតនៃចំណាំងបែរ។

ល្បឿននៃពន្លឺនៅក្នុងរូបធាតុជាប់ទាក់ទងជាមួយដង់ស៊ីតេនៃវត្ថុក្រោយ។ ឧបករណ៍ផ្ទុកកាន់តែក្រាស់ វាកាន់តែពិបាកសម្រាប់ពន្លឺក្នុងការផ្លាស់ទីក្នុងវា។ ឧទាហរណ៍សម្រាប់ខ្យល់ n = 1.00029 នោះគឺស្ទើរតែដូចជាបូមធូលីសម្រាប់ទឹក n = 1.333 ។

ការឆ្លុះបញ្ចាំង ការឆ្លុះបញ្ចាំង និងច្បាប់របស់ពួកគេ។

ឧទាហរណ៍ដ៏គួរឱ្យចាប់អារម្មណ៍មួយនៃលទ្ធផលនៃការឆ្លុះបញ្ចាំងសរុបគឺជាផ្ទៃភ្លឺចាំងនៃពេជ្រមួយ។ សន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរសម្រាប់ពេជ្រមួយគឺ 2.43 ដូច្នេះកាំរស្មីពន្លឺជាច្រើនដែលបុកត្បូងមានបទពិសោធន៍នៃការឆ្លុះបញ្ចាំងសរុបជាច្រើនមុនពេលចាកចេញពីវា។

បញ្ហានៃការកំណត់មុំសំខាន់θcសម្រាប់ពេជ្រ

ចូរយើងពិចារណាបញ្ហាសាមញ្ញមួយដែលយើងនឹងបង្ហាញពីរបៀបប្រើរូបមន្តខាងលើ។ វាចាំបាច់ក្នុងការគណនាថាតើមុំសំខាន់នៃការឆ្លុះបញ្ចាំងសរុបនឹងផ្លាស់ប្តូរប៉ុន្មានប្រសិនបើពេជ្រត្រូវបានដាក់ពីខ្យល់ចូលទៅក្នុងទឹក។

ដោយបានមើលក្នុងតារាងសម្រាប់តម្លៃសម្រាប់សន្ទស្សន៍ចំណាំងបែររបស់ប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយដែលបានចង្អុលបង្ហាញ យើងសរសេរវាចេញ៖

• សម្រាប់ខ្យល់: n 1 = 1.00029;
• សម្រាប់ទឹក: n 2 = 1.333;
• សម្រាប់ពេជ្រ: n 3 = 2.43 ។

មុំសំខាន់សម្រាប់គូពេជ្រ-ខ្យល់គឺ៖

θ c1 \u003d arcsin (n 1 / n 3) \u003d arcsin (1.00029 / 2.43) ≈ 24.31 o ។

ដូចដែលអ្នកអាចមើលឃើញ មុំសំខាន់សម្រាប់ប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយមួយគូនេះគឺតូចណាស់ ពោលគឺមានតែកាំរស្មីទាំងនោះប៉ុណ្ណោះដែលអាចទុកគ្រាប់ពេជ្រចូលទៅក្នុងខ្យល់ដែលនឹងខិតទៅជិតកម្រិតធម្មតាជាង 24.31 o ។

ចំពោះករណីពេជ្រក្នុងទឹក យើងទទួលបាន៖

θ c2 \u003d arcsin (n 2 / n 3) \u003d arcsin (1.333 / 2.43) ≈ 33.27 o ។

ការកើនឡើងនៃមុំសំខាន់គឺ៖

Δθ c \u003d θ c2 - θ c1 ≈ 33.27 o - 24.31 o \u003d 8.96 o ។

ការកើនឡើងបន្តិចនៃមុំសំខាន់សម្រាប់ការឆ្លុះបញ្ចាំងសរុបនៃពន្លឺនៅក្នុងពេជ្រនាំឱ្យការពិតដែលថាវាភ្លឺនៅក្នុងទឹកស្ទើរតែដូចគ្នាទៅនឹងខ្យល់។

ប្រសិនបើ n 1 > n 2 បន្ទាប់មក > α, i.e. ប្រសិនបើពន្លឺឆ្លងកាត់ពីឧបករណ៍ផ្ទុកអុបទិកទៅឧបករណ៍ផ្ទុកអុបទិកតិច នោះមុំនៃចំណាំងបែរគឺធំជាងមុំនៃឧប្បត្តិហេតុ (រូបភាពទី 3)

កំណត់មុំនៃឧប្បត្តិហេតុ។ ប្រសិនបើ α=α p,=90˚ ហើយធ្នឹមនឹងរុញតាមបណ្តោយចំណុចប្រទាក់ខ្យល់។

ប្រសិនបើ α'>α p នោះពន្លឺនឹងមិនឆ្លងចូលទៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកថ្លាទីពីរទេ ពីព្រោះ នឹងត្រូវបានឆ្លុះបញ្ចាំងយ៉ាងពេញលេញ។ បាតុភូតនេះត្រូវបានគេហៅថា ការឆ្លុះបញ្ចាំងពេញលេញនៃពន្លឺ. មុំនៃឧប្បត្តិហេតុ α p ដែលធ្នឹមចំណាំងបែររអិលតាមបណ្តោយចំណុចប្រទាក់រវាងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយត្រូវបានគេហៅថាមុំកំណត់នៃការឆ្លុះបញ្ចាំងសរុប។

ការឆ្លុះបញ្ចាំងសរុបអាចត្រូវបានគេសង្កេតឃើញនៅក្នុងកញ្ចក់រាងចតុកោណ isosceles prism (រូបភាពទី 4) ដែលត្រូវបានគេប្រើយ៉ាងទូលំទូលាយនៅក្នុង periscopes, កែវយឹត, refractometers ។ល។

ក) ពន្លឺធ្លាក់កាត់កែងទៅនឹងមុខទីមួយ ដូច្នេះហើយមិនឆ្លងកាត់ការឆ្លុះនៅទីនេះទេ (α=0 និង =0)។ មុំនៃឧប្បត្តិហេតុនៅលើមុខទីពីរ α=45˚, i.e.>α p, (សម្រាប់កញ្ចក់ α p = 42˚) ។ ដូច្នេះនៅលើមុខនេះពន្លឺត្រូវបានឆ្លុះបញ្ចាំងទាំងស្រុង។ នេះគឺជាព្រីសបង្វិលដែលបង្វិលធ្នឹម90˚។

ខ) ក្នុងករណីនេះ ពន្លឺនៅខាងក្នុងព្រីសមានបទពិសោធន៍នៃការឆ្លុះបញ្ចាំងសរុបពីរដងរួចទៅហើយ។ នេះក៏ជា rotary prism ដែលបង្វិលធ្នឹមដោយ 180˚។

គ) ក្នុងករណីនេះ prism ត្រូវបានដាក់បញ្ច្រាសរួចហើយ។ នៅពេលដែលកាំរស្មីចេញពីព្រីស ពួកវាស្របទៅនឹងឧបទ្ទវហេតុ ប៉ុន្តែក្នុងករណីនេះ ធ្នឹមខាងលើនឹងទាបជាង ហើយផ្នែកខាងក្រោមក្លាយជាខាងលើ។

បាតុភូតនៃការឆ្លុះបញ្ចាំងសរុបបានរកឃើញការអនុវត្តបច្ចេកទេសយ៉ាងទូលំទូលាយនៅក្នុងមគ្គុទ្ទេសក៍ពន្លឺ។

មគ្គុទ្ទេសក៍ពន្លឺគឺជាសរសៃកញ្ចក់ស្តើងមួយចំនួនធំដែលមានអង្កត់ផ្ចិតប្រហែល 20 មីក្រូន ហើយនីមួយៗមានប្រវែងប្រហែល 1 ម៉ែត្រ។ ខ្សែទាំងនេះគឺស្របគ្នាទៅវិញទៅមក ហើយមានទីតាំងនៅជិត (រូបភាពទី 5)

filament នីមួយៗត្រូវបានហ៊ុំព័ទ្ធដោយសំបកកញ្ចក់ស្តើង ដែលសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរនៃពន្លឺគឺតិចជាង filament ខ្លួនឯង។ មគ្គុទ្ទេសក៍ពន្លឺមានចុងពីរ ការរៀបចំទៅវិញទៅមកនៃចុងនៃខ្សែស្រឡាយនៅលើចុងទាំងពីរនៃមគ្គុទ្ទេសក៍ពន្លឺគឺដូចគ្នាបេះបិទ។

ប្រសិនបើវត្ថុមួយត្រូវបានដាក់នៅចុងម្ខាងនៃមគ្គុទ្ទេសក៍ពន្លឺ និងបំភ្លឺ នោះរូបភាពនៃវត្ថុនេះនឹងបង្ហាញនៅចុងម្ខាងទៀតនៃមគ្គុទ្ទេសក៍ពន្លឺ។

រូបភាពនេះត្រូវបានទទួលដោយសារតែការពិតដែលថាពន្លឺពីតំបន់តូចមួយនៃវត្ថុចូលទៅក្នុងចុងបញ្ចប់នៃខ្សែស្រឡាយនីមួយៗ។ ឆ្លងកាត់ការឆ្លុះបញ្ចាំងសរុបជាច្រើន ពន្លឺចេញពីចុងទល់មុខនៃ filament បញ្ជូនការឆ្លុះបញ្ចាំងនៃផ្ទៃតូចមួយនៃវត្ថុដែលបានផ្តល់ឱ្យ។

ដោយសារតែ ទីតាំងនៃខ្សែស្រឡាយដែលទាក់ទងគ្នាទៅវិញទៅមកគឺដូចគ្នាយ៉ាងតឹងរឹងបន្ទាប់មករូបភាពដែលត្រូវគ្នានៃវត្ថុលេចឡើងនៅចុងម្ខាងទៀត។ ភាពច្បាស់លាស់នៃរូបភាពអាស្រ័យលើអង្កត់ផ្ចិតនៃខ្សែស្រឡាយ។ អង្កត់ផ្ចិតនៃខ្សែស្រឡាយនីមួយៗកាន់តែតូច រូបភាពរបស់វត្ថុនឹងកាន់តែច្បាស់។ ការបាត់បង់ថាមពលពន្លឺនៅតាមបណ្តោយផ្លូវនៃធ្នឹមពន្លឺជាធម្មតាមានតិចតួចក្នុងបណ្តុំ (មគ្គុទ្ទេសក៍ពន្លឺ) ចាប់តាំងពីការឆ្លុះបញ្ចាំងសរុបមេគុណនៃការឆ្លុះបញ្ចាំងគឺខ្ពស់ទាក់ទងគ្នា (~0.9999) ។ ការបាត់បង់ថាមពល ភាគច្រើនគឺដោយសារតែការស្រូបយកពន្លឺដោយសារធាតុនៅខាងក្នុងសរសៃ។

ឧទាហរណ៍នៅក្នុងផ្នែកដែលអាចមើលឃើញនៃវិសាលគមនៅក្នុងសរសៃប្រវែង 1 ម៉ែត្រ 30-70% នៃថាមពលត្រូវបានបាត់បង់ (ប៉ុន្តែនៅក្នុងបាច់) ។

ដូច្នេះ ដើម្បីបញ្ជូនលំហូរពន្លឺធំ និងរក្សាភាពបត់បែននៃប្រព័ន្ធដឹកនាំពន្លឺ សរសៃនីមួយៗត្រូវបានផ្គុំជាបាច់ (បាច់) - មគ្គុទ្ទេសក៍ពន្លឺ។

មគ្គុទ្ទេសក៍ពន្លឺត្រូវបានគេប្រើយ៉ាងទូលំទូលាយនៅក្នុងថ្នាំសម្រាប់បំភ្លឺប្រហោងខាងក្នុងដោយពន្លឺត្រជាក់និងបញ្ជូនរូបភាព។ អង់ដូស្កុប- ឧបករណ៍ពិសេសសម្រាប់ពិនិត្យបែហោងធ្មែញខាងក្នុង (ក្រពះ រន្ធគូថ ។ល។) ដោយមានជំនួយពីមគ្គុទ្ទេសក៍ពន្លឺកាំរស្មីឡាស៊ែរត្រូវបានបញ្ជូនសម្រាប់ប្រសិទ្ធភាពព្យាបាលលើដុំសាច់។ បាទ/ចាស ហើយរីទីណារបស់មនុស្សគឺជាប្រព័ន្ធសរសៃអុបទិកដែលមានការរៀបចំខ្ពស់ដែលមានសរសៃ ~ 130x10 8 ។

អុបទិកធរណីមាត្រនិងរលក។ លក្ខខណ្ឌសម្រាប់ការអនុវត្តវិធីសាស្រ្តទាំងនេះ (ពីសមាមាត្រនៃប្រវែងរលកនិងទំហំនៃវត្ថុ) ។ ភាពជាប់គ្នានៃរលក។ គំនិតនៃភាពស៊ីសង្វាក់គ្នារវាងលំហ និងបណ្ដោះអាសន្ន។ ការបំភាយដោយបង្ខំ។ លក្ខណៈពិសេសនៃកាំរស្មីឡាស៊ែរ។ រចនាសម្ព័ន្ធនិងគោលការណ៍នៃប្រតិបត្តិការឡាស៊ែរ។

ដោយសារតែពន្លឺគឺជាបាតុភូតរលក ការជ្រៀតជ្រែកកើតឡើងជាលទ្ធផលដែលកើតឡើង មានកំណត់ធ្នឹមនៃពន្លឺមិនសាយភាយក្នុងទិសដៅណាមួយទេ ប៉ុន្តែមានការចែកចាយមុំកំណត់ ពោលគឺការបង្វែរកើតឡើង។ ទោះយ៉ាងណាក៏ដោយ ក្នុងករណីទាំងនោះដែលវិមាត្រឆ្លងកាត់លក្ខណៈនៃធ្នឹមពន្លឺមានទំហំធំគ្រប់គ្រាន់បើប្រៀបធៀបទៅនឹងប្រវែងរលក មនុស្សម្នាក់អាចធ្វេសប្រហែសភាពខុសគ្នានៃធ្នឹមពន្លឺ ហើយសន្មតថាវាសាយភាយក្នុងទិសដៅតែមួយ៖ តាមធ្នឹមពន្លឺ។

រលកអុបទិកគឺជាសាខានៃអុបទិកដែលពិពណ៌នាអំពីការសាយភាយនៃពន្លឺ ដោយគិតគូរពីធម្មជាតិនៃរលករបស់វា។ បាតុភូតនៃរលកអុបទិក - ការជ្រៀតជ្រែក ការបង្វែរ បន្ទាត់រាងប៉ូល ។ល។

ការជ្រៀតជ្រែកនៃរលក - ការពង្រីកគ្នាទៅវិញទៅមកឬការបន្ថយទំហំនៃរលកដែលជាប់គ្នាពីរឬច្រើនក្នុងពេលដំណាលគ្នាបន្តពូជនៅក្នុងលំហ។

ការបង្វែរនៃរលកគឺជាបាតុភូតដែលបង្ហាញដោយខ្លួនវាថាជាគម្លាតពីច្បាប់នៃអុបទិកធរណីមាត្រកំឡុងពេលការសាយភាយនៃរលក។

Polarization - ដំណើរការនិងរដ្ឋដែលទាក់ទងនឹងការបំបែកវត្ថុណាមួយជាចម្បងនៅក្នុងលំហ។

នៅក្នុងរូបវិទ្យា ភាពស៊ីសង្វាក់គ្នា គឺជាទំនាក់ទំនង (ភាពស៊ីសង្វាក់គ្នា) នៃដំណើរការលំយោល ឬរលកជាច្រើននៅក្នុងពេលវេលា ដែលបង្ហាញដោយខ្លួនវានៅពេលដែលពួកគេត្រូវបានបន្ថែម។ លំយោលគឺមានភាពស៊ីសង្វាក់គ្នា ប្រសិនបើភាពខុសគ្នារវាងដំណាក់កាលរបស់វាថេរក្នុងពេលវេលា ហើយនៅពេលដែលយោលត្រូវបានបន្ថែម លំយោលនៃប្រេកង់ដូចគ្នាត្រូវបានទទួល។

ប្រសិនបើភាពខុសគ្នាដំណាក់កាលនៃលំយោលពីរផ្លាស់ប្តូរយឺតៗ នោះលំយោលត្រូវបានគេនិយាយថានៅជាប់គ្នាមួយរយៈ។ ពេល​នេះ​គេ​ហៅ​ថា​ជា​ពេល​វេលា។

Spatial coherence - ភាពស៊ីសង្វាក់គ្នានៃលំយោលដែលកើតឡើងក្នុងពេលដំណាលគ្នានៅចំណុចផ្សេងៗគ្នាក្នុងយន្តហោះកាត់កែងទៅនឹងទិសដៅនៃការសាយភាយរលក។

ការបំភាយដោយរំញោច - ការបង្កើតហ្វូតុនថ្មីកំឡុងពេលផ្លាស់ប្តូរប្រព័ន្ធ Quantum (អាតូម ម៉ូលេគុល ស្នូល។ ដែលស្មើនឹងភាពខុសគ្នានៃកម្រិតថាមពល។ ហ្វូតុងដែលបានបង្កើតមានថាមពល សន្ទុះ ដំណាក់កាល និងបន្ទាត់រាងប៉ូលដូចគ្នាទៅនឹងហ្វូតុងដែលជំរុញ (ដែលមិនត្រូវបានស្រូប)។

កាំរស្មីឡាស៊ែរអាចបន្ត ដោយមានថាមពលថេរ ឬលោតឡើងដល់កម្រិតកំពូលខ្ពស់បំផុត។ នៅក្នុងគ្រោងការណ៍មួយចំនួនធាតុធ្វើការនៃឡាស៊ែរត្រូវបានប្រើជាឧបករណ៍ពង្រីកអុបទិកសម្រាប់វិទ្យុសកម្មពីប្រភពផ្សេងទៀត។

មូលដ្ឋានរូបវន្តសម្រាប់ប្រតិបត្តិការឡាស៊ែរគឺជាបាតុភូតនៃវិទ្យុសកម្មដែលជំរុញ (ជំរុញ)។ ខ្លឹមសារនៃបាតុភូតនេះគឺថា អាតូមរំភើបអាចបញ្ចេញ ហ្វូតុន នៅក្រោមឥទ្ធិពលនៃ ហ្វូតុងមួយទៀត ដោយមិនស្រូបចូល ប្រសិនបើថាមពលនៃក្រោយ ស្មើនឹងភាពខុសគ្នានៃថាមពលនៃកម្រិតនៃអាតូមមុន និងក្រោយ។ វិទ្យុសកម្ម។ ក្នុងករណីនេះ ហ្វូតុនដែលបញ្ចេញគឺមានភាពស៊ីសង្វាក់គ្នានឹងហ្វូតុនដែលបណ្តាលឱ្យមានវិទ្យុសកម្ម (វាគឺជា "ច្បាប់ចម្លងពិតប្រាកដរបស់វា")។ នេះជារបៀបដែលពន្លឺត្រូវបានពង្រីក។ បាតុភូតនេះខុសពីការបំភាយដោយឯកឯង ដែលក្នុងនោះ ហ្វូតុងដែលបានបញ្ចេញមានទិសដៅចៃដន្យនៃការបន្តពូជ បន្ទាត់រាងប៉ូល និងដំណាក់កាល។

ឡាស៊ែរទាំងអស់មានបីផ្នែកសំខាន់ៗ៖

បរិយាកាសសកម្ម (ការងារ);

ប្រព័ន្ធបូម (ប្រភពថាមពល);

ឧបករណ៍បំពងសំឡេងអុបទិក (អាចអវត្តមានប្រសិនបើឡាស៊ែរដំណើរការក្នុងរបៀប amplifier) ​​។

ពួកគេម្នាក់ៗផ្តល់នូវប្រតិបត្តិការនៃឡាស៊ែរដើម្បីអនុវត្តមុខងារជាក់លាក់របស់វា។

អុបទិកធរណីមាត្រ។ បាតុភូតនៃការឆ្លុះបញ្ចាំងផ្ទៃក្នុងសរុប។ ការកំណត់មុំនៃការឆ្លុះបញ្ចាំងសរុប។ វគ្គនៃកាំរស្មី។ ខ្សែកាបអុបទិក។

អុបទិកធរណីមាត្រគឺជាសាខានៃអុបទិកដែលសិក្សាពីច្បាប់នៃការសាយភាយពន្លឺនៅក្នុងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយតម្លាភាព និងគោលការណ៍នៃការសាងសង់រូបភាពក្នុងអំឡុងពេលឆ្លងកាត់ពន្លឺនៅក្នុងប្រព័ន្ធអុបទិកដោយមិនគិតពីលក្ខណៈសម្បត្តិរលករបស់វា។

ការឆ្លុះបញ្ចាំងខាងក្នុងសរុបគឺជាការឆ្លុះបញ្ចាំងខាងក្នុងដែលផ្តល់ថាមុំនៃឧប្បត្តិហេតុលើសពីមុំសំខាន់មួយចំនួន។ ក្នុងករណីនេះរលកឧប្បត្តិហេតុត្រូវបានឆ្លុះបញ្ចាំងទាំងស្រុងហើយតម្លៃនៃមេគុណនៃការឆ្លុះបញ្ចាំងលើសពីតម្លៃខ្ពស់បំផុតរបស់វាសម្រាប់ផ្ទៃប៉ូលា។ មេគុណនៃការឆ្លុះបញ្ចាំងសម្រាប់ការឆ្លុះបញ្ចាំងខាងក្នុងសរុបមិនអាស្រ័យលើប្រវែងរលកទេ។

មុំកំណត់នៃការឆ្លុះបញ្ចាំងខាងក្នុងសរុប

មុំនៃឧប្បត្តិហេតុដែលធ្នឹមចំណាំងបែរចាប់ផ្តើមរុញតាមចំណុចប្រទាក់រវាងមេឌៀពីរដោយគ្មានការផ្លាស់ប្តូរទៅជាឧបករណ៍ផ្ទុកអុបទិក

ផ្លូវរ៉េនៅក្នុងកញ្ចក់ ព្រីស និងកញ្ចក់

កាំរស្មីពន្លឺចេញពីប្រភពចំណុចមួយ សាយភាយគ្រប់ទិសទី។ នៅក្នុងប្រព័ន្ធអុបទិក ការពត់កោងត្រឡប់មកវិញ និងឆ្លុះបញ្ចាំងពីចំណុចប្រទាក់រវាងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយ កាំរស្មីមួយចំនួនអាចប្រសព្វគ្នាម្តងទៀតនៅចំណុចមួយចំនួន។ ចំណុចមួយត្រូវបានគេហៅថារូបភាពចំណុច។ នៅពេលដែលកាំរស្មីមួយត្រូវបានលោតចេញពីកញ្ចក់ ច្បាប់ត្រូវបានបំពេញ៖ "កាំរស្មីដែលឆ្លុះបញ្ចាំងតែងតែស្ថិតនៅក្នុងយន្តហោះដូចគ្នាទៅនឹងកាំរស្មីឧបទ្ទវហេតុ និងធម្មតាទៅផ្ទៃលោត ដែលឆ្លងកាត់ចំណុចនៃឧប្បត្តិហេតុ ហើយមុំនៃឧប្បត្តិហេតុត្រូវបានដកចេញពី ធម្មតានេះគឺស្មើនឹងមុំលោត។"

ខ្សែកាបអុបទិក - ពាក្យនេះមានន័យ

សាខានៃអុបទិកដែលសិក្សាពីបាតុភូតរូបវន្តដែលកើតឡើង និងកើតឡើងនៅក្នុងសរសៃអុបទិក ឬ

ផលិតផលនៃឧស្សាហកម្មវិស្វកម្មភាពជាក់លាក់ ដែលរួមបញ្ចូលសមាសធាតុដែលមានមូលដ្ឋានលើសរសៃអុបទិក។

ឧបករណ៍ Fiber-optic រួមមាន ឡាស៊ែ អំភ្លី អេមភីស៊័រ ឌុយម៉ាល់ភីកហ្សឺ និងឧបករណ៍មួយចំនួនទៀត។ សមាសធាតុសរសៃអុបទិករួមមាន អ៊ីសូឡង់ កញ្ចក់ ឧបករណ៍ភ្ជាប់ ឧបករណ៍បំបែក។ល។ មូលដ្ឋាននៃឧបករណ៍ខ្សែកាបអុបទិកគឺជាសៀគ្វីអុបទិករបស់វា - សំណុំនៃសមាសធាតុសរសៃអុបទិកដែលបានតភ្ជាប់តាមលំដាប់ជាក់លាក់មួយ។ សៀគ្វីអុបទិកអាចត្រូវបានបិទ ឬបើក ដោយមានឬគ្មានមតិកែលម្អ។

ដំបូង​យើង​ស្រមៃ​បន្តិច។ សូម​ស្រមៃ​គិត​អំពី​ថ្ងៃ​ដ៏​ក្តៅ​គគុក​មួយ BC បុរស​សម័យ​ដើម​បរបាញ់​ត្រី​ដោយ​លំពែង។ គាត់កត់សម្គាល់ពីទីតាំង គោលបំណង និងការវាយប្រហាររបស់នាងដោយហេតុផលមួយចំនួន ដែលមិនអាចមើលឃើញនៅគ្រប់ទីកន្លែងដែលត្រីអាចមើលឃើញ។ នឹក? អត់​ទេ អ្នក​នេសាទ​មាន​សត្វ​នៅ​ក្នុង​ដៃ! រឿងនេះគឺថាបុព្វបុរសរបស់យើងបានយល់ច្បាស់អំពីប្រធានបទដែលយើងនឹងសិក្សាឥឡូវនេះ។ នៅក្នុងជីវិតប្រចាំថ្ងៃ យើងឃើញថាស្លាបព្រាមួយជ្រលក់ចូលទៅក្នុងកែវទឹក ហាក់ដូចជាកោង នៅពេលដែលយើងក្រឡេកមើលទៅក្នុងពាងកែវនោះ វត្ថុទាំងនោះហាក់ដូចជាកោង។ យើង​នឹង​ពិចារណា​សំណួរ​ទាំង​អស់​នេះ​នៅ​ក្នុង​មេរៀន​ដែល​ជា​ប្រធាន​បទ​គឺ ៖ « ការ​ឆ្លុះ​នៃ​ពន្លឺ ។ ច្បាប់នៃការឆ្លុះនៃពន្លឺ។ ការឆ្លុះបញ្ចាំងផ្ទៃក្នុងសរុប។

នៅក្នុងមេរៀនមុន យើងបាននិយាយអំពីជោគវាសនានៃកាំរស្មីមួយក្នុងករណីពីរ៖ តើនឹងមានអ្វីកើតឡើងប្រសិនបើកាំរស្មីនៃពន្លឺរីករាលដាលនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកដែលមានតម្លាភាព? ចម្លើយ​ដែល​ត្រឹមត្រូវ​គឺ​ថា វា​នឹង​រាលដាល​ក្នុង​បន្ទាត់​ត្រង់។ ហើយ​តើ​នឹង​មាន​អ្វី​កើត​ឡើង​នៅ​ពេល​ដែល​ពន្លឺ​មួយ​ធ្លាក់​លើ​ចំណុច​ប្រទាក់​រវាង​ប្រព័ន្ធ​ផ្សព្វផ្សាយ​ពីរ? នៅក្នុងមេរៀនចុងក្រោយ យើងបាននិយាយអំពីធ្នឹមឆ្លុះបញ្ចាំង ថ្ងៃនេះយើងនឹងពិចារណាផ្នែកនោះនៃធ្នឹមពន្លឺដែលត្រូវបានស្រូបដោយឧបករណ៍ផ្ទុក។

តើ​អ្វី​ទៅ​ជា​ជោគវាសនា​របស់​ធ្នឹម​ដែល​បាន​ជ្រាប​ចូល​ពី​មជ្ឈដ្ឋាន​ថ្លា​អុបទិក​ទី​មួយ​ទៅ​ឧបករណ៍​ផ្ទុក​ថ្លា​អុបទិក​ទីពីរ?

អង្ករ។ 1. ចំណាំងបែរនៃពន្លឺ

ប្រសិនបើធ្នឹមធ្លាក់លើចំណុចប្រទាក់រវាងមេឌៀថ្លាពីរ នោះផ្នែកនៃថាមពលពន្លឺត្រឡប់ទៅឧបករណ៍ផ្ទុកទីមួយវិញ បង្កើតជាធ្នឹមឆ្លុះបញ្ចាំង ហើយផ្នែកផ្សេងទៀតឆ្លងកាត់ខាងក្នុងទៅឧបករណ៍ផ្ទុកទីពីរ ហើយជាក្បួនផ្លាស់ប្តូរទិសដៅរបស់វា។

ការផ្លាស់ប្តូរទិសដៅនៃការឃោសនានៃពន្លឺនៅក្នុងករណីនៃការឆ្លងកាត់របស់វាតាមរយៈចំណុចប្រទាក់រវាងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយពីរត្រូវបានគេហៅថា ចំណាំងបែរនៃពន្លឺ(រូបទី 1) ។

អង្ករ។ 2. មុំនៃឧប្បត្តិហេតុចំណាំងបែរនិងការឆ្លុះបញ្ចាំង

នៅក្នុងរូបភាពទី 2 យើងឃើញធ្នឹមឧប្បត្តិហេតុមួយ មុំនៃឧប្បត្តិហេតុនឹងត្រូវបានតាងដោយ α ។ ធ្នឹម​ដែល​នឹង​កំណត់​ទិស​នៃ​ធ្នឹម​ចំណាំង​ផ្លាត​នឹង​ត្រូវ​ហៅ​ថា​ធ្នឹម​ឆ្លុះ។ មុំរវាងកាត់កែងទៅនឹងចំណុចប្រទាក់រវាងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយដែលបានស្ដារឡើងវិញពីចំណុចនៃឧប្បត្តិហេតុនិងធ្នឹមចំណាំងបែរត្រូវបានគេហៅថាមុំនៃចំណាំងបែរក្នុងរូបភាពនេះគឺជាមុំγ។ ដើម្បីបំពេញរូបភាព យើងក៏ផ្តល់រូបភាពនៃធ្នឹមដែលឆ្លុះបញ្ចាំង ហើយតាមនោះ មុំឆ្លុះបញ្ចាំង β ។ តើទំនាក់ទំនងរវាងមុំនៃឧប្បត្តិហេតុ និងមុំនៃចំណាំងផ្លាត តើអាចទស្សន៍ទាយដឹងពីមុំនៃឧប្បត្តិហេតុ និងពីមជ្ឈដ្ឋានណាដែលធ្នឹមឆ្លងកាត់ទៅ មុំនៃចំណាំងបែរទៅជាយ៉ាងណា? វាប្រែថាអ្នកអាចធ្វើបាន!

យើងទទួលបានច្បាប់ដែលពិពណ៌នាជាបរិមាណអំពីទំនាក់ទំនងរវាងមុំនៃឧប្បត្តិហេតុ និងមុំនៃចំណាំងបែរ។ ចូរយើងប្រើគោលការណ៍ Huygens ដែលគ្រប់គ្រងការសាយភាយនៃរលកក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុក។ ច្បាប់មានពីរផ្នែក។

កាំរស្មីឧប្បត្តិហេតុ កាំរស្មីឆ្លុះ និងកាត់កែងបានស្ដារឡើងវិញដល់ចំណុចឧប្បត្តិហេតុស្ថិតនៅក្នុងយន្តហោះតែមួយ.

សមាមាត្រនៃស៊ីនុសនៃមុំនៃឧប្បត្តិហេតុទៅនឹងស៊ីនុសនៃមុំនៃចំណាំងបែរគឺជាតម្លៃថេរសម្រាប់មេឌៀដែលបានផ្តល់ឱ្យពីរ ហើយស្មើនឹងសមាមាត្រនៃល្បឿននៃពន្លឺនៅក្នុងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយទាំងនេះ។

ច្បាប់នេះត្រូវបានគេហៅថាច្បាប់ Snell បន្ទាប់ពីអ្នកវិទ្យាសាស្ត្រជនជាតិហូឡង់ដែលបានបង្កើតវាជាលើកដំបូង។ ហេតុផលសម្រាប់ចំណាំងបែរគឺភាពខុសគ្នានៃល្បឿននៃពន្លឺនៅក្នុងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយផ្សេងៗគ្នា។ អ្នកអាចផ្ទៀងផ្ទាត់សុពលភាពនៃច្បាប់នៃចំណាំងបែរដោយពិសោធន៍ដឹកនាំធ្នឹមនៃពន្លឺនៅមុំផ្សេងគ្នាទៅកាន់ចំណុចប្រទាក់រវាងមេឌៀពីរ និងវាស់មុំនៃឧប្បត្តិហេតុ និងចំណាំងបែរ។ ប្រសិនបើយើងផ្លាស់ប្តូរមុំទាំងនេះ វាស់ស៊ីនុស និងស្វែងរកសមាមាត្រនៃស៊ីនុសនៃមុំទាំងនេះ យើងនឹងជឿជាក់ថា ច្បាប់នៃចំណាំងបែរគឺពិតជាមានសុពលភាព។

ភស្តុតាងនៃច្បាប់នៃចំណាំងបែរដោយប្រើគោលការណ៍ Huygens គឺជាការបញ្ជាក់មួយផ្សេងទៀតនៃធម្មជាតិរលកនៃពន្លឺ។

សន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរដែលទាក់ទង n 21 បង្ហាញពីចំនួនដងនៃល្បឿននៃពន្លឺ V 1 នៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកទីមួយ ខុសពីល្បឿនពន្លឺ V 2 នៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកទីពីរ។

សន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរដែលទាក់ទងគឺជាការបង្ហាញយ៉ាងច្បាស់អំពីការពិតដែលថាហេតុផលសម្រាប់ការផ្លាស់ប្តូរទិសដៅនៃពន្លឺនៅពេលឆ្លងកាត់ពីឧបករណ៍ផ្ទុកមួយទៅឧបករណ៍ផ្ទុកមួយទៀតគឺជាល្បឿនខុសគ្នានៃពន្លឺនៅក្នុងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយពីរ។ ពាក្យថា "ដង់ស៊ីតេអុបទិករបស់ឧបករណ៍ផ្ទុក" ត្រូវបានគេប្រើជាញឹកញាប់ដើម្បីកំណត់លក្ខណៈលក្ខណៈអុបទិករបស់ឧបករណ៍ផ្ទុក (រូបភាពទី 3) ។

អង្ករ។ 3. ដង់ស៊ីតេអុបទិកនៃឧបករណ៍ផ្ទុក (α> γ)

ប្រសិនបើធ្នឹមឆ្លងកាត់ពីឧបករណ៍ផ្ទុកដែលមានល្បឿនពន្លឺខ្ពស់ទៅឧបករណ៍ផ្ទុកដែលមានល្បឿនពន្លឺទាប នោះដូចដែលអាចមើលឃើញពីរូបភាពទី 3 និងច្បាប់នៃការឆ្លុះនៃពន្លឺ វានឹងត្រូវបានចុចប្រឆាំងនឹងកាត់កែង នោះគឺ មុំនៃចំណាំងបែរគឺតិចជាងមុំនៃឧប្បត្តិហេតុ។ ក្នុងករណីនេះ ធ្នឹមត្រូវបានគេនិយាយថាបានឆ្លងពីឧបករណ៍ផ្ទុកអុបទិកតិចទៅឧបករណ៍ផ្ទុកអុបទិកកាន់តែក្រាស់។ ឧទាហរណ៍៖ ពីខ្យល់ទៅទឹក; ពីទឹកទៅកែវ។

ស្ថានភាពបញ្ច្រាសក៏អាចធ្វើទៅបានដែរ: ល្បឿននៃពន្លឺនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកទីមួយគឺតិចជាងល្បឿននៃពន្លឺនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកទីពីរ (រូបភាពទី 4) ។

អង្ករ។ 4. ដង់ស៊ីតេអុបទិករបស់ឧបករណ៍ផ្ទុក (α< γ)

បន្ទាប់មកមុំនៃចំណាំងបែរនឹងធំជាងមុំនៃឧប្បត្តិហេតុ ហើយការផ្លាស់ប្តូរបែបនេះនឹងត្រូវបានគេនិយាយថាត្រូវបានធ្វើឡើងពីដង់ស៊ីតេអុបទិកទៅឧបករណ៍ផ្ទុកអុបទិកតិច (ពីកញ្ចក់ទៅទឹក)។

ដង់ស៊ីតេអុបទិកនៃមេឌៀពីរអាចខុសគ្នាខ្លាំង ដូច្នេះស្ថានភាពដែលបង្ហាញក្នុងរូបថត (រូបភាពទី 5) អាចក្លាយជាអាចធ្វើទៅបាន៖

អង្ករ។ 5. ភាពខុសគ្នារវាងដង់ស៊ីតេអុបទិកនៃប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយ

យកចិត្តទុកដាក់លើរបៀបដែលក្បាលត្រូវបានផ្លាស់ទីលំនៅទាក់ទងទៅនឹងរាងកាយដែលមាននៅក្នុងអង្គធាតុរាវនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកដែលមានដង់ស៊ីតេអុបទិកខ្ពស់ជាង។

ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយ សន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរដែលទាក់ទងមិនតែងតែជាលក្ខណៈងាយស្រួលសម្រាប់ការងារនោះទេ ព្រោះវាអាស្រ័យលើល្បឿននៃពន្លឺនៅក្នុងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយទីមួយ និងទីពីរ ប៉ុន្តែវាអាចមានច្រើននៃការផ្សំ និងការបញ្ចូលគ្នានៃប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយពីរ (ទឹក-ខ្យល់ កញ្ចក់។ - ពេជ្រ, គ្លីសេរីន - អាល់កុល, កែវ - ទឹកជាដើម) ។ តារាងនឹងមានភាពស្មុគស្មាញខ្លាំង វានឹងមានការរអាក់រអួលក្នុងការងារ ហើយបន្ទាប់មកបរិយាកាសដាច់ខាតមួយត្រូវបានណែនាំ បើប្រៀបធៀបនឹងល្បឿននៃពន្លឺនៅក្នុងបរិយាកាសផ្សេងទៀតត្រូវបានប្រៀបធៀប។ ម៉ាស៊ីនបូមធូលីត្រូវបានជ្រើសរើសជាដាច់ខាត ហើយល្បឿននៃពន្លឺត្រូវបានប្រៀបធៀបជាមួយនឹងល្បឿននៃពន្លឺនៅក្នុងកន្លែងទំនេរ។

សន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរដាច់ខាតនៃមធ្យម n- នេះគឺជាតម្លៃដែលកំណត់លក្ខណៈដង់ស៊ីតេអុបទិករបស់ឧបករណ៍ផ្ទុក និងស្មើនឹងសមាមាត្រនៃល្បឿនពន្លឺ ជាមួយនៅក្នុងកន្លែងទំនេរទៅនឹងល្បឿននៃពន្លឺនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកដែលបានផ្តល់ឱ្យ។

សន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរដាច់ខាតគឺកាន់តែងាយស្រួលសម្រាប់ការងារ ព្រោះយើងតែងតែដឹងពីល្បឿននៃពន្លឺនៅក្នុងកន្លែងទំនេរ វាស្មើនឹង 3·10 8 m/s និងជាថេររូបវិទ្យាសកល។

សន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរដាច់ខាតអាស្រ័យលើប៉ារ៉ាម៉ែត្រខាងក្រៅ៖ សីតុណ្ហភាព ដង់ស៊ីតេ និងនៅលើប្រវែងរលកនៃពន្លឺ ដូច្នេះតារាងជាធម្មតាបង្ហាញពីសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរជាមធ្យមសម្រាប់ជួរប្រវែងរលកដែលបានផ្តល់ឱ្យ។ ប្រសិនបើយើងប្រៀបធៀបសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរនៃខ្យល់ ទឹក និងកញ្ចក់ (រូបភាពទី 6) យើងឃើញថាសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរនៃខ្យល់គឺនៅជិតនឹងឯកភាព ដូច្នេះយើងនឹងយកវាជាឯកតានៅពេលដោះស្រាយបញ្ហា។

អង្ករ។ 6. តារាងសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរដាច់ខាតសម្រាប់ប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយផ្សេងៗ

វាមានភាពងាយស្រួលក្នុងការទទួលបានទំនាក់ទំនងរវាងសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរដាច់ខាត និងទាក់ទងនៃប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយ។

សន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរដែលទាក់ទង ពោលគឺសម្រាប់ធ្នឹមឆ្លងកាត់ពីមធ្យមមួយទៅមធ្យមពីរ គឺស្មើនឹងសមាមាត្រនៃសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរដាច់ខាតនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកទីពីរទៅនឹងសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរដាច់ខាតនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកទីមួយ។

ឧទាហរណ៍៖ = ≈ 1.16

ប្រសិនបើសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរដាច់ខាតនៃមេឌៀទាំងពីរគឺស្ទើរតែដូចគ្នា នេះមានន័យថាសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរដែលទាក់ទងក្នុងអំឡុងពេលនៃការផ្លាស់ប្តូរពីឧបករណ៍ផ្ទុកមួយទៅឧបករណ៍ផ្ទុកមួយទៀតនឹងស្មើនឹងមួយ ពោលគឺ ធ្នឹមពន្លឺនឹងមិនត្រូវបានឆ្លុះបញ្ចាំងនោះទេ។ ជាឧទាហរណ៍ នៅពេលឆ្លងកាត់ពីប្រេង anise ទៅត្បូងមួយ beryl នឹងមិនងាកចេញពីពន្លឺនោះទេ ពោលគឺវានឹងមានឥរិយាបទដូចដែលវាធ្វើនៅពេលឆ្លងកាត់ប្រេង anise ព្រោះសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែររបស់ពួកវាគឺ 1.56 និង 1.57 រៀងគ្នា ដូច្នេះត្បូងអាចជា របៀបលាក់ខ្លួនក្នុងអង្គធាតុរាវ វាគ្រាន់តែមើលមិនឃើញ។

ប្រសិនបើអ្នកចាក់ទឹកចូលទៅក្នុងកញ្ចក់ថ្លា ហើយមើលតាមជញ្ជាំងកញ្ចក់ចូលទៅក្នុងពន្លឺ នោះយើងនឹងឃើញផ្ទៃពណ៌ប្រាក់ដែលចែងចាំងដោយសារតែបាតុភូតនៃការឆ្លុះបញ្ចាំងខាងក្នុងសរុប ដែលនឹងត្រូវបានពិភាក្សានៅពេលនេះ។ នៅពេលដែលធ្នឹមពន្លឺឆ្លងកាត់ពីឧបករណ៍ផ្ទុកអុបទិកក្រាស់ទៅឧបករណ៍ផ្ទុកអុបទិកមិនសូវក្រាស់ ឥទ្ធិពលគួរឱ្យចាប់អារម្មណ៍អាចត្រូវបានគេសង្កេតឃើញ។ សម្រាប់ភាពច្បាស់លាស់ យើងនឹងសន្មត់ថាពន្លឺចេញពីទឹកទៅខ្យល់។ ចូរយើងសន្មត់ថាមានប្រភពពន្លឺ S នៅក្នុងជម្រៅនៃអាងស្តុកទឹក ដោយបញ្ចេញកាំរស្មីគ្រប់ទិស។ ជាឧទាហរណ៍ អ្នកមុជទឹកម្នាក់ចាំងពន្លឺពិល។

ធ្នឹម SO 1 ធ្លាក់លើផ្ទៃទឹកនៅមុំតូចបំផុត ធ្នឹមនេះត្រូវបានឆ្លុះបញ្ចាំងដោយផ្នែក - ធ្នឹម O 1 A 1 និងផ្នែកខ្លះឆ្លុះបញ្ចាំងចូលទៅក្នុងទឹក - ធ្នឹម O 1 B 1 ។ ដូច្នេះផ្នែកមួយនៃថាមពលនៃធ្នឹមឧប្បត្តិហេតុត្រូវបានផ្ទេរទៅធ្នឹមឆ្លុះបញ្ចាំងហើយផ្នែកដែលនៅសល់នៃថាមពលត្រូវបានផ្ទេរទៅធ្នឹមឆ្លុះបញ្ចាំង។

អង្ករ។ 7. ការឆ្លុះបញ្ចាំងផ្ទៃក្នុងសរុប

ធ្នឹម SO 2 ដែលមុំនៃឧប្បត្តិហេតុធំជាងនេះក៏ត្រូវបានបែងចែកទៅជាធ្នឹមពីរផងដែរ៖ ចំណាំងបែរ និងឆ្លុះបញ្ចាំង ប៉ុន្តែថាមពលនៃធ្នឹមដើមត្រូវបានចែកចាយរវាងពួកវាតាមវិធីផ្សេងគ្នា៖ ធ្នឹមចាំងឆ្លុះ O 2 A 2 នឹងស្រអាប់ជាង។ ធ្នឹម O 1 A 1 ពោលគឺ វានឹងទទួលបានប្រភាគតូចនៃថាមពល ហើយធ្នឹម O 2 V 2 រៀងគ្នានឹងភ្លឺជាងធ្នឹម O 1 V 1 ពោលគឺវានឹងទទួលបានចំណែកធំជាង។ ថាមពល។ នៅពេលដែលមុំនៃឧប្បត្តិហេតុកើនឡើង ភាពទៀងទាត់ដូចគ្នាត្រូវបានតាមដាន - ការកើនឡើងនៃថាមពលនៃធ្នឹមឧប្បត្តិហេតុទៅធ្នឹមដែលឆ្លុះបញ្ចាំង និងចំណែកតូចជាងមិនធ្លាប់មានទៅធ្នឹមឆ្លុះបញ្ចាំង។ ធ្នឹមចំណាំងបែរប្រែជាស្រអាប់ ហើយនៅចំណុចខ្លះបាត់ទៅវិញទាំងស្រុង ការបាត់នេះកើតឡើងនៅពេលដែលមុំនៃឧប្បត្តិហេតុឈានដល់ ដែលត្រូវនឹងមុំចំណាំងបែរនៃ 90 0 ។ ក្នុងស្ថានភាពនេះ ធ្នឹមចំណាំងផ្លាត OA នឹងត្រូវទៅស្របទៅនឹងផ្ទៃទឹក ប៉ុន្តែមិនមានអ្វីដែលត្រូវទៅនោះទេ - ថាមពលទាំងអស់នៃធ្នឹម SO បានទៅទាំងស្រុងទៅនឹងធ្នឹមដែលឆ្លុះបញ្ចាំង OB ។ តាមធម្មជាតិ ជាមួយនឹងការកើនឡើងបន្ថែមទៀតនៅក្នុងមុំនៃឧប្បត្តិហេតុ ធ្នឹមឆ្លុះបញ្ចាំងនឹងអវត្តមាន។ បាតុភូតដែលបានពិពណ៌នាគឺជាការឆ្លុះបញ្ចាំងខាងក្នុងសរុប ពោលគឺឧបករណ៍ផ្ទុកអុបទិកកាន់តែក្រាស់នៅមុំដែលបានពិចារណាមិនបញ្ចេញកាំរស្មីចេញពីខ្លួនវាទេ ពួកវាទាំងអស់ត្រូវបានឆ្លុះបញ្ចាំងនៅខាងក្នុងវា។ មុំដែលបាតុភូតនេះកើតឡើងត្រូវបានគេហៅថា ការកំណត់មុំនៃការឆ្លុះបញ្ចាំងខាងក្នុងសរុប។

តម្លៃនៃមុំកំណត់គឺងាយស្រួលរកពីច្បាប់នៃចំណាំងបែរ៖

==> = arcsin, សម្រាប់ទឹក ≈ 49 0

កម្មវិធីដែលគួរឱ្យចាប់អារម្មណ៍ និងពេញនិយមបំផុតនៃបាតុភូតនៃការឆ្លុះបញ្ចាំងខាងក្នុងទាំងមូលគឺអ្វីដែលគេហៅថា waveguides ឬ fiber optics។ នេះ​គឺ​ជា​វិធី​នៃ​ការ​ផ្តល់​សញ្ញា​ដែល​ត្រូវ​បាន​ប្រើ​ដោយ​ក្រុមហ៊ុន​ទូរគមនាគមន៍​ទំនើប​នៅ​លើ​អ៊ីនធឺណិត។

យើងទទួលបានច្បាប់នៃការឆ្លុះនៃពន្លឺ ណែនាំគំនិតថ្មី - សន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរដែលទាក់ទង និងដាច់ខាត ហើយក៏បានរកឃើញបាតុភូតនៃការឆ្លុះបញ្ចាំងខាងក្នុងសរុប និងកម្មវិធីរបស់វា ដូចជា fiber optics ជាដើម។ អ្នកអាចបង្រួបបង្រួមចំណេះដឹងដោយពិនិត្យមើលការសាកល្បងដែលពាក់ព័ន្ធ និងការក្លែងធ្វើនៅក្នុងផ្នែកមេរៀន។

ចូរយើងទទួលបានភស្តុតាងនៃច្បាប់នៃការឆ្លុះនៃពន្លឺដោយប្រើគោលការណ៍ Huygens ។ វាជាការសំខាន់ណាស់ដែលត្រូវយល់ថាមូលហេតុនៃការឆ្លុះគឺជាភាពខុសគ្នានៃល្បឿននៃពន្លឺនៅក្នុងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយពីរផ្សេងគ្នា។ អនុញ្ញាតឱ្យយើងសម្គាល់ល្បឿននៃពន្លឺនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកទីមួយ V 1 និងនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកទីពីរ - V 2 (រូបភាព 8) ។

អង្ករ។ 8. ភស្តុតាងនៃច្បាប់នៃការឆ្លុះនៃពន្លឺ

អនុញ្ញាតឱ្យរលកពន្លឺរបស់យន្តហោះធ្លាក់លើចំណុចប្រទាក់រាបស្មើរវាងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយពីរ ឧទាហរណ៍ ពីខ្យល់ចូលទៅក្នុងទឹក។ ផ្ទៃរលក AC កាត់កែងទៅនឹងកាំរស្មី ហើយចំណុចប្រទាក់រវាងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយ MN ទៅដល់ធ្នឹមដំបូង ហើយធ្នឹមទៅដល់ផ្ទៃដូចគ្នាបន្ទាប់ពីចន្លោះពេលមួយ∆t ដែលនឹងស្មើនឹងផ្លូវ SW ដែលបែងចែកដោយល្បឿនពន្លឺ។ នៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកដំបូង។

ដូច្នេះនៅពេលរលកបន្ទាប់បន្សំនៅចំណុច B ទើបតែចាប់ផ្តើមរំភើប រលកពីចំណុច A មានទម្រង់អឌ្ឍគោលដែលមានកាំ AD រួចហើយ ដែលស្មើនឹងល្បឿនពន្លឺនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកទីពីរដោយ ∆t៖ AD = ∆t នោះគឺជាគោលការណ៍ Huygens ក្នុងសកម្មភាពដែលមើលឃើញ។ ផ្ទៃរលកនៃរលកចំណាំងបែរអាចទទួលបានដោយការគូរផ្ទៃតង់សង់ទៅរលកបន្ទាប់បន្សំទាំងអស់នៅក្នុងមជ្ឈដ្ឋានទីពីរ ដែលជាចំណុចកណ្តាលដែលស្ថិតនៅលើចំណុចប្រទាក់រវាងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយ ក្នុងករណីនេះវាគឺជាយន្តហោះ BD វាជាស្រោមសំបុត្រ។ រលកបន្ទាប់បន្សំ។ មុំនៃឧប្បត្តិហេតុαនៃធ្នឹមគឺស្មើនឹងមុំ CAB នៅក្នុងត្រីកោណ ABC ជ្រុងនៃមុំមួយក្នុងចំណោមមុំទាំងនេះគឺកាត់កែងទៅជ្រុងម្ខាងទៀត។ ដូច្នេះ SW នឹងស្មើនឹងល្បឿននៃពន្លឺនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកទីមួយដោយ ∆t

CB = ∆t = AB sin α

នៅក្នុងវេន មុំនៃចំណាំងបែរនឹងស្មើនឹងមុំ ABD ក្នុងត្រីកោណ ABD ដូច្នេះ៖

AD = ∆t = AB sin γ

ការបែងចែកកន្សោមតាមពាក្យ យើងទទួលបាន៖

n គឺជាតម្លៃថេរដែលមិនអាស្រ័យលើមុំនៃឧប្បត្តិហេតុ។

យើងបានទទួលច្បាប់នៃចំណាំងបែរនៃពន្លឺ ស៊ីនុសនៃមុំនៃឧប្បត្តិហេតុទៅស៊ីនុសនៃមុំចំណាំងបែរ គឺជាតម្លៃថេរសម្រាប់មេឌៀពីរដែលបានផ្តល់ឱ្យ និងស្មើនឹងសមាមាត្រនៃល្បឿននៃពន្លឺនៅក្នុងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយពីរដែលបានផ្តល់ឱ្យ។

កប៉ាល់គូបដែលមានជញ្ជាំងស្រអាប់ មានទីតាំងស្ថិតនៅ ដូច្នេះភ្នែកអ្នកសង្កេតមើលមិនឃើញផ្នែកខាងក្រោមរបស់វាទេ ប៉ុន្តែមើលឃើញជញ្ជាំងទាំងមូលនៃស៊ីឌីនាវា។ តើត្រូវចាក់ទឹកប៉ុន្មានចូលក្នុងកប៉ាល់ ដើម្បីអោយអ្នកសង្កេតមើលវត្ថុ F ដែលស្ថិតនៅចំងាយ b = 10 សង់ទីម៉ែត្រពីជ្រុង D? គែមនាវា α = 40 សង់ទីម៉ែត្រ (រូបភាព 9) ។

តើអ្វីសំខាន់ណាស់ក្នុងការដោះស្រាយបញ្ហានេះ? ស្មានថាដោយភ្នែកមិនឃើញផ្នែកខាងក្រោមនៃនាវា ប៉ុន្តែមើលឃើញចំណុចខ្លាំងនៃជញ្ជាំងចំហៀង ហើយនាវាគឺជាគូប បន្ទាប់មកមុំនៃការកើតឡើងនៃធ្នឹមនៅលើផ្ទៃទឹកនៅពេលយើងចាក់វានឹង ស្មើនឹង 450 ។

អង្ករ។ 9. ភារកិច្ចនៃការប្រឡង

ធ្នឹមធ្លាក់ដល់ចំណុច F ដែលមានន័យថាយើងឃើញវត្ថុយ៉ាងច្បាស់ ហើយបន្ទាត់ចំនុចខ្មៅបង្ហាញពីដំណើររបស់ធ្នឹម ប្រសិនបើគ្មានទឹក នោះមានន័យថា ចង្អុល D. ពីត្រីកោណ NFC តង់សង់នៃមុំ β, តង់សង់នៃមុំចំណាំងបែរ គឺជាសមាមាត្រនៃជើងទល់មុខទៅជិតគ្នា ឬផ្អែកលើរូប h ដក b ចែកនឹង h ។

tg β = = , h គឺជាកម្ពស់នៃអង្គធាតុរាវដែលយើងចាក់;

បាតុភូតខ្លាំងបំផុតនៃការឆ្លុះបញ្ចាំងខាងក្នុងសរុបត្រូវបានប្រើនៅក្នុងប្រព័ន្ធខ្សែកាបអុបទិក។

អង្ករ។ 10. ខ្សែកាបអុបទិក

ប្រសិនបើធ្នឹមនៃពន្លឺត្រូវបានដឹកនាំនៅចុងបញ្ចប់នៃបំពង់កែវរឹង នោះបន្ទាប់ពីការឆ្លុះបញ្ចាំងខាងក្នុងសរុបជាច្រើន ធ្នឹមនឹងផុសចេញពីផ្នែកម្ខាងនៃបំពង់។ វាប្រែថាបំពង់កែវគឺជាចំហាយនៃរលកពន្លឺឬឧបករណ៍នាំរលក។ វានឹងកើតឡើងថាតើបំពង់ត្រង់ឬកោង (រូបភាពទី 10) ។ មគ្គុទ្ទេសក៍ពន្លឺទី 1 នេះគឺជាឈ្មោះទីពីរនៃមគ្គុទ្ទេសក៍រលក ត្រូវបានប្រើដើម្បីបំភ្លឺកន្លែងដែលពិបាកទៅដល់ (ក្នុងអំឡុងពេលស្រាវជ្រាវផ្នែកវេជ្ជសាស្ត្រ នៅពេលដែលពន្លឺត្រូវបានផ្គត់ផ្គង់ដល់ចុងម្ខាងនៃមគ្គុទ្ទេសក៍ពន្លឺ ហើយចុងម្ខាងទៀតបំភ្លឺកន្លែងដែលត្រឹមត្រូវ) . កម្មវិធីសំខាន់គឺថ្នាំពេទ្យ ការថតចម្លងម៉ូតូ ទោះជាយ៉ាងនេះក្តី មគ្គុទ្ទេសក៍រលកបែបនេះត្រូវបានប្រើប្រាស់យ៉ាងទូលំទូលាយបំផុតនៅក្នុងប្រព័ន្ធបញ្ជូនព័ត៌មាន។ ប្រេកង់បញ្ជូននៃរលកពន្លឺគឺមួយលានដងនៃប្រេកង់នៃសញ្ញាវិទ្យុដែលមានន័យថាបរិមាណនៃព័ត៌មានដែលយើងអាចបញ្ជូនដោយប្រើរលកពន្លឺគឺច្រើនលានដងច្រើនជាងចំនួនព័ត៌មានដែលបញ្ជូនដោយរលកវិទ្យុ។ នេះគឺជាឱកាសដ៏ល្អមួយដើម្បីបញ្ជូនព័ត៌មានដ៏ច្រើនសន្ធឹកសន្ធាប់តាមរបៀបសាមញ្ញ និងថោក។ តាមក្បួនមួយព័ត៌មានត្រូវបានបញ្ជូនតាមខ្សែកាបអុបទិកដោយប្រើវិទ្យុសកម្មឡាស៊ែរ។ Fiber optics គឺមិនអាចខ្វះបានសម្រាប់ការបញ្ជូនសញ្ញាកុំព្យូទ័រដែលមានល្បឿនលឿន និងគុណភាពខ្ពស់ដែលមានព័ត៌មានបញ្ជូនច្រើន។ ហើយ​ចំណុច​សំខាន់​នៃ​អ្វី​ទាំង​អស់​នេះ គឺ​ជា​បាតុភូត​សាមញ្ញ និង​ទូទៅ​ដូច​ជា​ការ​ឆ្លុះ​នៃ​ពន្លឺ។

គន្ថនិទ្ទេស

1. Tikhomirova S.A., Yavorsky B.M. រូបវិទ្យា (កម្រិតមូលដ្ឋាន) - M.: Mnemozina, 2012 ។
2. Gendenstein L.E., Dick Yu.I. រូបវិទ្យាថ្នាក់ទី១០។ - M. : Mnemosyne, 2014 ។
3. Kikoin I.K., Kikoin A.K. រូបវិទ្យា - 9, ទីក្រុងម៉ូស្គូ, ការអប់រំ, ឆ្នាំ 1990 ។

1. edu.glavsprav.ru () ។
2. Nvtc.ee ( ).
3. Raal100.narod.ru () ។
4. Optika.ucoz.ru () ។

កិច្ចការ​ផ្ទះ

1. កំណត់ចំណាំងបែរនៃពន្លឺ។
2. ដាក់ឈ្មោះហេតុផលសម្រាប់ការឆ្លុះនៃពន្លឺ។
3. ដាក់ឈ្មោះកម្មវិធីពេញនិយមបំផុតនៃការឆ្លុះបញ្ចាំងផ្ទៃក្នុងសរុប។

នៅមុំជាក់លាក់នៃឧប្បត្តិហេតុនៃពន្លឺ $(\alpha)_(pad)=(\alpha)_(pred)$ ដែលត្រូវបានគេហៅថា មុំកំណត់មុំនៃចំណាំងបែរគឺស្មើនឹង $\frac(\pi )(2),\$ ក្នុងករណីនេះ ធ្នឹមចំណាំងផ្លាតរអិលតាមបណ្តោយចំណុចប្រទាក់រវាងមេឌៀ ដូច្នេះមិនមានធ្នឹមចំណាំងផ្លាតទេ។ បន្ទាប់មក ពីច្បាប់នៃចំណាំងបែរ យើងអាចសរសេរថា ៖

រូបភាពទី 1 ។

នៅក្នុងករណីនៃការឆ្លុះបញ្ចាំងសរុប សមីការគឺ៖

មិនមានដំណោះស្រាយក្នុងតំបន់នៃតម្លៃពិតនៃមុំចំណាំងបែរ ($(\alpha)_(pr)$) ទេ។ ក្នុងករណីនេះ $cos((\alpha)_(pr))$ គឺជាការស្រមើលស្រមៃសុទ្ធសាធ។ ប្រសិនបើយើងងាកទៅរករូបមន្ត Fresnel នោះវាងាយស្រួលក្នុងការតំណាងឱ្យពួកគេក្នុងទម្រង់៖

ដែលមុំនៃឧប្បត្តិហេតុត្រូវបានតាងដោយ $\alpha $ (សម្រាប់ភាពខ្លី) $n$ គឺជាសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែររបស់ឧបករណ៍ផ្ទុកដែលពន្លឺសាយភាយ។

រូបមន្ត Fresnel បង្ហាញថាម៉ូឌុល $\left|E_(otr\bot)\right|=\left|E_(otr\bot)\right|$, $\left|E_(otr//)\right|=\ left |E_(otr//)\right|$ ដែលមានន័យថាការឆ្លុះបញ្ចាំងគឺ "ពេញ"។

ចំណាំ ១

វាគួរតែត្រូវបានកត់សម្គាល់ថារលក inhomogeneous មិនបាត់នៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកទីពីរ។ ដូច្នេះប្រសិនបើ $\alpha =(\alpha )_0=(arcsin \left(n\right),\ then\)$$E_(pr\bot)=2E_(pr\bot) .$ គ្មានករណីទេ។ ដោយសាររូបមន្ត Fresnel មានសុពលភាពសម្រាប់វាល monochromatic នោះគឺសម្រាប់ដំណើរការស្ថិរភាព។ ក្នុងករណីនេះច្បាប់នៃការអភិរក្សថាមពលតម្រូវឱ្យការផ្លាស់ប្តូរថាមពលជាមធ្យមក្នុងរយៈពេលនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកទីពីរគឺស្មើនឹងសូន្យ។ រលក និងប្រភាគនៃថាមពលដែលត្រូវគ្នាជ្រាបចូលតាមរយៈចំណុចប្រទាក់ចូលទៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកទីពីរទៅជម្រៅរាក់នៃលំដាប់នៃរលក ហើយផ្លាស់ទីក្នុងវាស្របទៅនឹងចំណុចប្រទាក់ជាមួយនឹងល្បឿនដំណាក់កាលដែលតិចជាងល្បឿនដំណាក់កាលនៃរលកនៅក្នុង មធ្យមទីពីរ។ វាត្រឡប់ទៅបរិយាកាសដំបូងនៅចំណុចដែលត្រូវបានទូទាត់ពីចំណុចចូល។

ការជ្រៀតចូលនៃរលកចូលទៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកទីពីរអាចត្រូវបានគេសង្កេតឃើញនៅក្នុងការពិសោធន៍។ អាំងតង់ស៊ីតេនៃរលកពន្លឺនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកទីពីរគឺអាចកត់សម្គាល់បានតែនៅចម្ងាយតូចជាងប្រវែងរលកប៉ុណ្ណោះ។ នៅជិតចំណុចប្រទាក់ដែលរលកពន្លឺធ្លាក់ ដែលជួបប្រទះការឆ្លុះបញ្ចាំងសរុប នៅផ្នែកម្ខាងនៃឧបករណ៍ផ្ទុកទីពីរ ពន្លឺនៃស្រទាប់ស្តើងអាចមើលឃើញប្រសិនបើមានសារធាតុ fluorescent នៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកទីពីរ។

ការឆ្លុះបញ្ចាំងសរុបបណ្តាលឱ្យអព្ភូតហេតុកើតឡើងនៅពេលដែលផ្ទៃផែនដីនៅសីតុណ្ហភាពខ្ពស់។ ដូច្នេះ ការឆ្លុះបញ្ចាំងសរុបនៃពន្លឺដែលចេញពីពពកនាំឱ្យមានការចាប់អារម្មណ៍ថាមានភក់នៅលើផ្ទៃនៃ asphalt ដែលគេឱ្យឈ្មោះថា។

នៅក្រោមការឆ្លុះបញ្ចាំងធម្មតា ទំនាក់ទំនង $\frac(E_(otr\bot))(E_(pad\bot))$ និង $\frac(E_(otr//))(E_(pad//))$ គឺតែងតែពិតប្រាកដ . នៅក្រោមការឆ្លុះបញ្ចាំងសរុបពួកគេស្មុគស្មាញ។ នេះមានន័យថា ក្នុងករណីនេះ ដំណាក់កាលនៃរលកទទួលរងការលោត ខណៈពេលដែលវាខុសពីសូន្យ ឬ $\pi $។ ប្រសិនបើរលកមានបន្ទាត់រាងប៉ូលកាត់កែងទៅនឹងយន្តហោះនៃឧប្បត្តិហេតុនោះ យើងអាចសរសេរបាន៖

ដែល $(\delta )_(\bot)$ គឺជាដំណាក់កាលដែលចង់បាន។ ដោយស្មើផ្នែកពិត និងស្រមើលស្រមៃ យើងមាន៖

ពីកន្សោម (5) យើងទទួលបាន:

ដូច្នោះហើយ សម្រាប់រលកដែលមានរាងប៉ូលនៅក្នុងយន្តហោះនៃឧប្បត្តិហេតុ មនុស្សម្នាក់អាចទទួលបាន៖

ដំណាក់កាលលោត $(\delta)_(//)$ និង $(\delta)_(\bot)$ មិនដូចគ្នាទេ។ រលក​ដែល​បាន​ឆ្លុះ​បញ្ចាំង​នឹង​ត្រូវ​បាន​រាង​ប៉ូល​រាង​អេលីប។

ការអនុវត្តការឆ្លុះបញ្ចាំងសរុប

ចូរយើងសន្មត់ថាប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយដូចគ្នាបេះបិទពីរត្រូវបានបំបែកដោយគម្លាតខ្យល់ស្តើង។ រលកពន្លឺធ្លាក់មកលើវានៅមុំធំជាងដែនកំណត់។ វាអាចនឹងកើតឡើងដែលវានឹងជ្រាបចូលទៅក្នុងគម្លាតខ្យល់ជារលកដែលមិនស្មើគ្នា។ ប្រសិនបើកម្រាស់គម្លាតតូច នោះរលកនេះនឹងទៅដល់ព្រំដែនទីពីរនៃសារធាតុ ហើយនឹងមិនចុះខ្សោយខ្លាំងនោះទេ។ ដោយបានឆ្លងកាត់ពីគម្លាតខ្យល់ចូលទៅក្នុងសារធាតុ រលកនឹងប្រែទៅជាដូចគ្នាម្តងទៀត។ ការពិសោធន៍បែបនេះត្រូវបានធ្វើឡើងដោយញូវតុន។ អ្នកវិទ្យាសាស្ត្របានចុចព្រីសមួយទៀត ដែលត្រូវបានប៉ូលាជាស្វ៊ែរ ទៅនឹងមុខអ៊ីប៉ូតេនុសនៃព្រីសរាងចតុកោណ។ ក្នុងករណីនេះពន្លឺបានឆ្លងចូលទៅក្នុងព្រីសទីពីរមិនត្រឹមតែកន្លែងដែលពួកគេប៉ះប៉ុណ្ណោះទេប៉ុន្តែថែមទាំងនៅក្នុងរង្វង់តូចមួយជុំវិញទំនាក់ទំនងផងដែរនៅក្នុងកន្លែងដែលកម្រាស់គម្លាតអាចប្រៀបធៀបទៅនឹងរលកវែង។ ប្រសិនបើការសង្កេតត្រូវបានធ្វើឡើងដោយពន្លឺពណ៌សនោះគែមនៃចិញ្ចៀនមានពណ៌ក្រហម។ នេះគឺដូចដែលវាគួរតែមាន ព្រោះជម្រៅនៃការជ្រៀតចូលគឺសមាមាត្រទៅនឹងប្រវែងរលក (សម្រាប់កាំរស្មីក្រហមវាធំជាងពណ៌ខៀវ)។ ដោយការផ្លាស់ប្តូរកម្រាស់នៃគម្លាតវាអាចធ្វើទៅបានដើម្បីផ្លាស់ប្តូរអាំងតង់ស៊ីតេនៃពន្លឺបញ្ជូន។ បាតុភូតនេះបានបង្កើតជាមូលដ្ឋាននៃទូរស័ព្ទពន្លឺដែលត្រូវបានប៉ាតង់ដោយ Zeiss ។ នៅក្នុងឧបករណ៍នេះ ភ្នាសថ្លាដើរតួជាប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយមួយ ដែលយោលនៅក្រោមសកម្មភាពនៃឧប្បត្តិហេតុសំឡេងនៅលើវា។ ពន្លឺដែលឆ្លងកាត់គម្លាតខ្យល់ផ្លាស់ប្តូរអាំងតង់ស៊ីតេតាមពេលវេលាជាមួយនឹងការផ្លាស់ប្តូរកម្លាំងនៃសម្លេង។ ទទួលបាននៅលើ photocell វាបង្កើតចរន្តឆ្លាស់ដែលផ្លាស់ប្តូរស្របតាមការផ្លាស់ប្តូរនៃកម្លាំងនៃសម្លេង។ ចរន្តលទ្ធផលត្រូវបានពង្រីក និងប្រើប្រាស់បន្ថែមទៀត។

បាតុភូតនៃការជ្រៀតចូលនៃរលកតាមរយៈចន្លោះស្តើងមិនជាក់លាក់ចំពោះអុបទិកទេ។ នេះគឺអាចធ្វើទៅបានសម្រាប់រលកនៃធម្មជាតិណាមួយប្រសិនបើល្បឿនដំណាក់កាលនៅក្នុងគម្លាតគឺខ្ពស់ជាងល្បឿនដំណាក់កាលនៅក្នុងបរិស្ថាន។ បាតុភូតនេះមានសារៈសំខាន់ខ្លាំងនៅក្នុងរូបវិទ្យានុយក្លេអ៊ែរ និងអាតូមិក។

បាតុភូតនៃការឆ្លុះបញ្ចាំងខាងក្នុងសរុបត្រូវបានប្រើដើម្បីផ្លាស់ប្តូរទិសដៅនៃការសាយភាយពន្លឺ។ ចំពោះគោលបំណងនេះ prisms ត្រូវបានប្រើ។

ឧទាហរណ៍ ១

លំហាត់ប្រាណ៖ផ្តល់ឧទាហរណ៍នៃបាតុភូតនៃការឆ្លុះបញ្ចាំងសរុបដែលត្រូវបានជួបប្រទះជាញឹកញាប់។

ការសម្រេចចិត្ត៖

មនុស្សម្នាក់អាចផ្តល់ឧទាហរណ៍បែបនេះ។ ប្រសិនបើផ្លូវហាយវេក្តៅខ្លាំង សីតុណ្ហភាពខ្យល់អតិបរមានៅជិតផ្ទៃ asphalt និងថយចុះជាមួយនឹងការកើនឡើងចម្ងាយពីផ្លូវ។ នេះមានន័យថាសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរនៃខ្យល់មានតិចតួចបំផុតនៅលើផ្ទៃខាងលើ ហើយកើនឡើងជាមួយនឹងការកើនឡើងចម្ងាយ។ ជាលទ្ធផល កាំរស្មីដែលមានមុំតូចមួយទាក់ទងនឹងផ្ទៃផ្លូវហាយវេទទួលរងការឆ្លុះបញ្ចាំងសរុប។ ប្រសិនបើអ្នកផ្តោតការយកចិត្តទុកដាក់របស់អ្នក ខណៈពេលកំពុងបើកបររថយន្ត នៅលើផ្នែកសមរម្យនៃផ្ទៃផ្លូវហាយវេ អ្នកអាចមើលឃើញរថយន្តដែលក្រឡាប់នៅខាងមុខឆ្ងាយណាស់។

ឧទាហរណ៍ ២

លំហាត់ប្រាណ៖តើអ្វីទៅជាមុំរបស់ Brewster សម្រាប់ធ្នឹមនៃពន្លឺដែលធ្លាក់លើផ្ទៃគ្រីស្តាល់ ប្រសិនបើមុំកំណត់នៃការឆ្លុះបញ្ចាំងសរុបសម្រាប់ធ្នឹមនេះនៅចំណុចប្រទាក់គ្រីស្តាល់ខ្យល់គឺ 400?

ការសម្រេចចិត្ត៖

\[(tg(\alpha)_b)=\frac(n)(n_v)=n\left(2.2\right)\]

ពីកន្សោម (2.1) យើងមាន:

យើងជំនួសផ្នែកខាងស្តាំនៃកន្សោម (២.៣) ទៅជារូបមន្ត (២.២) យើងបង្ហាញមុំដែលចង់បាន៖

\[(\alpha)_b=arctg\left(\frac(1)((sin \left((\alpha)_(pred)\right)\))\right)\]

តោះធ្វើការគណនា៖

\[(\alpha)_b=arctg\left(\frac(1)((sin \left(40()^\circ \right)\))\right)\approx 57()^\circ .\]

ចម្លើយ៖$(\alpha )_b=57()^\circ .$