មេកានិច។

សំណួរ​ទី 1

ប្រព័ន្ធយោង។ ប្រព័ន្ធយោង inertial ។ គោលការណ៍នៃទំនាក់ទំនងរបស់ Galileo-Einstein ។

ប្រព័ន្ធយោង- នេះគឺជាសំណុំនៃសាកសពដែលទាក់ទងទៅនឹងចលនានៃរាងកាយដែលបានផ្តល់ឱ្យនិងប្រព័ន្ធកូអរដោនេដែលភ្ជាប់ជាមួយវាត្រូវបានពិពណ៌នា។

ប្រព័ន្ធយោង Inertial (ISO)- ប្រព័ន្ធដែលរាងកាយធ្វើចលនាដោយសេរី សម្រាក ឬចលនា rectilinear ឯកសណ្ឋាន។

គោលការណ៍នៃទំនាក់ទំនងរបស់ Galileo-Einstein- បាតុភូតទាំងអស់នៃធម្មជាតិនៅក្នុងស៊ុម inertial នៃសេចក្តីយោងណាមួយកើតឡើងក្នុងវិធីដូចគ្នានិងមានទម្រង់គណិតវិទ្យាដូចគ្នា។ និយាយម្យ៉ាងទៀត ISO ទាំងអស់គឺស្មើគ្នា។

សំណួរទី 2

សមីការនៃចលនា។ ប្រភេទនៃចលនានៃរាងកាយរឹង។ ភារកិច្ចចម្បងនៃ kinematics ។

សមីការនៃចលនានៃចំណុចសម្ភារៈ៖

- សមីការ kinematic នៃចលនា

ប្រភេទនៃចលនារាងកាយរឹង៖

1) ចលនាបកប្រែ - បន្ទាត់ត្រង់ណាមួយដែលគូសនៅក្នុងរាងកាយផ្លាស់ទីស្របទៅនឹងខ្លួនវាផ្ទាល់។

2) ចលនាបង្វិល - ចំណុចណាមួយនៃរាងកាយផ្លាស់ទីក្នុងរង្វង់មួយ។

φ = φ(t)

ភារកិច្ចចម្បងនៃ kinematics- នេះ​គឺ​ជា​ការ​ទទួល​បាន​ការ​អាស្រ័យ​ពេល​វេលា​នៃ​ល្បឿន V = V (t) និង​កូអរដោណេ (ឬ​វ៉ិចទ័រ​កាំ) r = r(t) នៃ​ចំណុច​សម្ភារៈ​ពី​ការ​អាស្រ័យ​ពេល​វេលា​ដែល​គេ​ស្គាល់​នៃ​ការ​បង្កើន​ល្បឿន​របស់​វា a = a(t) និង លក្ខខណ្ឌដំបូងដែលគេស្គាល់ V 0 និង r 0 ។

សំណួរ #7

ជីពចរ (ចំនួនចលនា) គឺជាបរិមាណរូបវន្តវ៉ិចទ័រដែលកំណត់លក្ខណៈរង្វាស់នៃចលនាមេកានិចនៃរាងកាយ។ នៅក្នុងមេកានិចបុរាណ សន្ទុះនៃរាងកាយគឺស្មើនឹងផលិតផលនៃម៉ាស់ មនេះសំដៅទៅលើល្បឿនរបស់វា។ vទិសដៅនៃសន្ទុះស្របគ្នានឹងទិសដៅនៃវ៉ិចទ័រល្បឿន៖

នៅក្នុងមេកានិចទ្រឹស្តី សន្ទុះទូទៅគឺជាដេរីវេមួយផ្នែកនៃ Lagrangian នៃប្រព័ន្ធទាក់ទងនឹងល្បឿនទូទៅ

ប្រសិនបើ Lagrangian នៃប្រព័ន្ធមិនអាស្រ័យលើមួយចំនួន សំរបសំរួលទូទៅបន្ទាប់មកដោយសារតែ សមីការ Lagrange .

សម្រាប់ភាគល្អិតឥតគិតថ្លៃ មុខងារ Lagrange មានទម្រង់៖ ដូចនេះ៖

ឯករាជ្យភាពនៃ Lagrangian នៃប្រព័ន្ធបិទជិតមួយពីទីតាំងរបស់វានៅក្នុងលំហរតាមពីអចលនទ្រព្យ ភាពដូចគ្នានៃលំហ៖ សម្រាប់ប្រព័ន្ធដែលដាច់ឆ្ងាយ ឥរិយាបថរបស់វាមិនអាស្រ័យលើកន្លែងដែលយើងដាក់វានៅក្នុងលំហ។ ដោយ ទ្រឹស្តីបទ Noetherភាពដូចគ្នានេះបង្ហាញពីការអភិរក្សបរិមាណរាងកាយមួយចំនួន។ បរិមាណនេះត្រូវបានគេហៅថា កម្លាំងរុញច្រាន (ធម្មតា មិនមែនទូទៅ)

នៅក្នុងមេកានិចបុរាណ, ពេញលេញ សន្ទុះប្រព័ន្ធនៃចំណុចសម្ភារៈត្រូវបានគេហៅថាបរិមាណវ៉ិចទ័រស្មើនឹងផលបូកនៃផលិតផលនៃម៉ាស់នៃចំណុចសម្ភារៈក្នុងល្បឿនរបស់ពួកគេ:

អាស្រ័យហេតុនេះ បរិមាណត្រូវបានគេហៅថាសន្ទុះនៃចំណុចសម្ភារៈមួយ។ វាគឺជាបរិមាណវ៉ិចទ័រដែលដឹកនាំក្នុងទិសដៅដូចគ្នាទៅនឹងល្បឿននៃភាគល្អិត។ ឯកតានៃសន្ទុះនៅក្នុងប្រព័ន្ធអន្តរជាតិនៃអង្គភាព (SI) គឺ គីឡូក្រាមម៉ែត្រក្នុងមួយវិនាទី(គីឡូក្រាម m/s)

ប្រសិនបើយើងកំពុងដោះស្រាយជាមួយនឹងតួនៃទំហំកំណត់ ដើម្បីកំណត់សន្ទុះរបស់វា វាចាំបាច់ក្នុងការបំបែករាងកាយទៅជាផ្នែកតូចៗ ដែលអាចចាត់ទុកថាជាចំណុចសម្ភារៈ និងបូកសរុបជាលទ្ធផលដែលយើងទទួលបាន៖

សន្ទុះនៃប្រព័ន្ធដែលមិនត្រូវបានប៉ះពាល់ដោយកម្លាំងខាងក្រៅណាមួយ (ឬពួកគេត្រូវបានផ្តល់សំណង) រក្សាទុកនៅក្នុងពេលវេលា៖

ការអភិរក្សនៃសន្ទុះក្នុងករណីនេះកើតឡើងពីច្បាប់ទី 2 និងទី 3 របស់ញូវតុន៖ ដោយបានសរសេរច្បាប់ទីពីររបស់ញូតុនសម្រាប់ចំណុចសម្ភារៈនីមួយៗដែលបង្កើតជាប្រព័ន្ធ ហើយបូកសរុបវាលើចំណុចសម្ភារៈទាំងអស់ដែលបង្កើតប្រព័ន្ធ ដោយគុណធម៌ទីបីរបស់ញូតុន ច្បាប់យើងទទួលបានសមភាព (*)។

នៅក្នុងមេកានិចទំនាក់ទំនង សន្ទុះបីវិមាត្រនៃប្រព័ន្ធនៃចំណុចសម្ភារៈមិនអន្តរកម្មគឺជាបរិមាណ

,

កន្លែងណា ម៉ែ- ទម្ងន់ ខ្ញុំ- ចំណុចសម្ភារៈ។

សម្រាប់ប្រព័ន្ធបិទជិតនៃចំណុចសម្ភារៈដែលមិនមានអន្តរកម្ម តម្លៃនេះត្រូវបានរក្សាទុក។ ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយ សន្ទុះបីវិមាត្រមិនមែនជាបរិមាណដែលទាក់ទងគ្នាដោយវិចារណញាណទេ ព្រោះវាអាស្រ័យលើស៊ុមនៃឯកសារយោង។ តម្លៃដែលមានន័យច្រើនជាងនេះនឹងក្លាយជាសន្ទុះបួនវិមាត្រ ដែលសម្រាប់ចំណុចសម្ភារៈមួយត្រូវបានកំណត់ថាជា

នៅក្នុងការអនុវត្ត ទំនាក់ទំនងខាងក្រោមរវាងម៉ាស សន្ទុះ និងថាមពលនៃភាគល្អិតមួយត្រូវបានគេប្រើជាញឹកញាប់៖

ជាគោលការណ៍ សម្រាប់ប្រព័ន្ធនៃចំណុចសម្ភារៈដែលមិនមានអន្តរកម្ម 4-momenta របស់ពួកគេត្រូវបានបូកសរុប។ ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយ សម្រាប់អន្តរកម្មនៃភាគល្អិតនៅក្នុងមេកានិចដែលទាក់ទងគ្នា គួរតែគិតគូរពីសន្ទុះនៃភាគល្អិតដែលបង្កើតជាប្រព័ន្ធ មិនត្រឹមតែប៉ុណ្ណោះទេ ថែមទាំងសន្ទុះនៃអន្តរកម្មរវាងពួកវាផងដែរ។ ដូច្នេះ បរិមាណដ៏មានអត្ថន័យច្រើននៅក្នុងមេកានិចដែលទាក់ទងគ្នាគឺ តង់ស៊ីតេថាមពល ដែលបំពេញយ៉ាងពេញលេញនូវច្បាប់អភិរក្ស។

សំណួរ #8

គ្រានៃនិចលភាព- បរិមាណរូបវន្តមាត្រដ្ឋាន រង្វាស់នៃនិចលភាពនៃរាងកាយក្នុងចលនារង្វិលជុំវិញអ័ក្ស ដូចម៉ាស់នៃរាងកាយគឺជារង្វាស់នៃនិចលភាពរបស់វានៅក្នុងចលនាបកប្រែ។ វាត្រូវបានកំណត់លក្ខណៈដោយការចែកចាយនៃម៉ាស់នៅក្នុងរាងកាយ: ពេលនៃនិចលភាពគឺស្មើនឹងផលបូកនៃផលិតផលនៃម៉ាស់បឋមនិងការ៉េនៃចម្ងាយរបស់ពួកគេទៅនឹងសំណុំមូលដ្ឋាន។

ពេលអ័ក្សនៃនិចលភាព

ពេលអ័ក្សនៃនិចលភាពនៃសាកសពមួយចំនួន។

ពេលនៃនិចលភាពនៃប្រព័ន្ធមេកានិចទាក់ទងទៅនឹងអ័ក្សថេរ ("ពេលអ័ក្សនៃនិចលភាព") ត្រូវបានគេហៅថាតម្លៃ J កស្មើនឹងផលបូកនៃផលិតផលរបស់មហាជនទាំងអស់។ នចំណុចសម្ភារៈនៃប្រព័ន្ធចូលទៅក្នុងការ៉េនៃចម្ងាយរបស់ពួកគេទៅអ័ក្ស:

,

• ម៉ែ- ទម្ងន់ ខ្ញុំ- ចំណុច,
• r ខ្ញុំ- ចម្ងាយពី ខ្ញុំ-th ចង្អុលទៅអ័ក្ស។

អ័ក្ស ពេលនៃនិចលភាពរាងកាយ J កគឺជារង្វាស់នៃនិចលភាពនៃរាងកាយក្នុងចលនារង្វិលជុំវិញអ័ក្ស ដូចម៉ាស់នៃរាងកាយគឺជារង្វាស់នៃនិចលភាពរបស់វានៅក្នុងចលនាបកប្រែ។

,

• dm = ρ ឌីវី- ម៉ាសនៃធាតុបរិមាណតូចមួយនៃរាងកាយ ឌីវី,
• ρ - ដង់ស៊ីតេ,
• r- ចម្ងាយពីធាតុ ឌីវីទៅអ័ក្ស a ។

ប្រសិនបើរាងកាយមានភាពដូចគ្នា នោះគឺដង់ស៊ីតេរបស់វាគឺដូចគ្នានៅគ្រប់ទីកន្លែង

ការទាញយករូបមន្ត

dmនិងគ្រានៃនិចលភាព ឌីជេ អាយ. បន្ទាប់មក

ស៊ីឡាំងជញ្ជាំងស្តើង (ចិញ្ចៀន, ទំពក់)

ការទាញយករូបមន្ត

ពេលនៃនិចលភាពនៃរាងកាយគឺស្មើនឹងផលបូកនៃគ្រានិចលភាពនៃផ្នែកធាតុផ្សំរបស់វា។ ការបែងចែកស៊ីឡាំងដែលមានជញ្ជាំងស្តើងទៅជាធាតុដែលមានម៉ាស់ dmនិងគ្រានៃនិចលភាព ឌីជេ អាយ. បន្ទាប់មក

ដោយសារធាតុទាំងអស់នៃស៊ីឡាំងជញ្ជាំងស្តើងស្ថិតនៅចម្ងាយដូចគ្នាពីអ័ក្សបង្វិល រូបមន្ត (1) ត្រូវបានបំប្លែងទៅជាទម្រង់

ទ្រឹស្តីបទ Steiner

គ្រានៃនិចលភាពនៃរាងកាយរឹងដែលទាក់ទងទៅនឹងអ័ក្សណាមួយអាស្រ័យមិនត្រឹមតែលើម៉ាស់ រូបរាង និងវិមាត្រនៃរាងកាយប៉ុណ្ណោះទេ ប៉ុន្តែវាក៏អាស្រ័យលើទីតាំងនៃរាងកាយទាក់ទងនឹងអ័ក្សនេះផងដែរ។ យោងតាមទ្រឹស្តីបទ Steiner (ទ្រឹស្តីបទ Huygens-Steiner) ។ ពេលនៃនិចលភាពរាងកាយ ជទាក់ទងទៅនឹងអ័ក្សបំពានគឺស្មើនឹងផលបូក ពេលនៃនិចលភាពរាងកាយនេះ។ Jcទាក់ទងទៅនឹងអ័ក្សឆ្លងកាត់កណ្តាលនៃម៉ាសនៃរាងកាយស្របទៅនឹងអ័ក្សដែលបានពិចារណានិងផលិតផលនៃម៉ាសរាងកាយ មក្នុងមួយម៉ែត្រការ៉េ ឃរវាងអ័ក្ស៖

ប្រសិនបើពេលនៃនិចលភាពនៃរាងកាយអំពីអ័ក្សឆ្លងកាត់កណ្តាលនៃម៉ាសនៃរាងកាយនោះ គ្រានិចលភាពអំពីអ័ក្សប៉ារ៉ាឡែលដែលស្ថិតនៅចម្ងាយពីវាស្មើនឹង

,

តើម៉ាស់សរុបនៃរាងកាយនៅឯណា។

ឧទាហរណ៍ គ្រានិចលភាពនៃដំបងអំពីអ័ក្សឆ្លងកាត់ចុងរបស់វាគឺ៖

ថាមពលបង្វិល

ថាមពល Kinetic នៃចលនាបង្វិល- ថាមពលនៃរាងកាយដែលទាក់ទងនឹងការបង្វិលរបស់វា។

លក្ខណៈ kinematic សំខាន់នៃចលនាបង្វិលនៃរាងកាយគឺល្បឿនមុំរបស់វា (ω) និងការបង្កើនល្បឿនមុំ។ លក្ខណៈថាមវន្តសំខាន់នៃចលនាបង្វិលគឺសន្ទុះមុំអំពីអ័ក្សបង្វិល z:

Kz = អ៊ីហ្សω

និងថាមពល kinetic

ដែល I z គឺជាពេលនៃនិចលភាពនៃរាងកាយអំពីអ័ក្សនៃការបង្វិល។

ឧទាហរណ៍ស្រដៀងគ្នាអាចត្រូវបានរកឃើញនៅពេលពិចារណាម៉ូលេគុលបង្វិលដែលមានអ័ក្សសំខាន់នៃនិចលភាព ខ្ញុំ ១, ខ្ញុំ ២និង ខ្ញុំ ៣. ថាមពលបង្វិលនៃម៉ូលេគុលបែបនេះត្រូវបានផ្តល់ដោយកន្សោម

កន្លែងណា ω ១, ω ២, និង ω ៣គឺជាសមាសធាតុចម្បងនៃល្បឿនមុំ។

ក្នុងករណីទូទៅ ថាមពលកំឡុងពេលបង្វិលជាមួយល្បឿនមុំត្រូវបានរកឃើញដោយរូបមន្ត៖

, កន្លែងណា ខ្ញុំគឺជាអាំងតង់ស៊ីតេនៃនិចលភាព។

សំណួរ #9

ពេលនៃកម្លាំងជំរុញ (សន្ទុះ​ជ្រុង, សន្ទុះ​ជ្រុង, សន្ទុះ​គន្លង, សន្ទុះ​ជ្រុង) កំណត់លក្ខណៈបរិមាណនៃចលនាបង្វិល។ បរិមាណដែលអាស្រ័យលើចំនួនម៉ាស់ត្រូវបានបង្វិល របៀបដែលវាត្រូវបានចែកចាយអំពីអ័ក្សនៃការបង្វិល និងការបង្វិលលឿនប៉ុណ្ណា

វាគួរតែត្រូវបានគេកត់សម្គាល់ថាការបង្វិលនៅទីនេះត្រូវបានយល់ក្នុងន័យទូលំទូលាយមិនត្រឹមតែជាការបង្វិលធម្មតាជុំវិញអ័ក្សប៉ុណ្ណោះទេ។ ជាឧទាហរណ៍ សូម្បីតែចលនារាងទ្រវែងនៃរាងកាយឆ្លងកាត់ចំណុចស្រមើលស្រមៃដែលបំពានដែលមិនស្ថិតនៅលើបន្ទាត់នៃចលនាក៏ដោយ វាក៏មានសន្ទុះមុំផងដែរ។ ប្រហែលជាតួនាទីដ៏អស្ចារ្យបំផុតត្រូវបានលេងដោយសន្ទុះមុំក្នុងការពិពណ៌នាអំពីចលនារង្វិលពិតប្រាកដ។ ទោះយ៉ាងណាក៏ដោយ វាមានសារៈសំខាន់ខ្លាំងណាស់សម្រាប់បញ្ហាដែលធំទូលាយជាងនេះ (ជាពិសេសប្រសិនបើបញ្ហាមានស៊ីមេទ្រីកណ្តាល ឬអ័ក្ស ប៉ុន្តែមិនត្រឹមតែនៅក្នុងករណីទាំងនេះទេ)។

ច្បាប់នៃការអភិរក្សសន្ទុះ(ច្បាប់នៃការអភិរក្សនៃសន្ទុះមុំ) - ផលបូកវ៉ិចទ័រនៃសន្ទុះមុំទាំងអស់អំពីអ័ក្សណាមួយសម្រាប់ប្រព័ន្ធបិទជិតនៅតែថេរក្នុងករណីលំនឹងនៃប្រព័ន្ធ។ អនុលោមតាមនេះ សន្ទុះមុំនៃប្រព័ន្ធបិទជិត ទាក់ទងនឹងដេរីវេមិនពេលវេលានៃសន្ទុះមុំ គឺជាពេលនៃកម្លាំង៖

ដូច្នេះតម្រូវការនៃការបិទប្រព័ន្ធអាចត្រូវបានចុះខ្សោយទៅនឹងតម្រូវការដែលពេលវេលាសំខាន់ (សរុប) នៃកម្លាំងខាងក្រៅស្មើនឹងសូន្យ:

កន្លែងដែលជាពេលនៃកម្លាំងមួយដែលបានអនុវត្តទៅប្រព័ន្ធនៃភាគល្អិត។ (ប៉ុន្តែ​ជា​ការ​ពិត​ណាស់ ប្រសិន​បើ​មិន​មាន​កម្លាំង​ខាង​ក្រៅ​ទាល់​តែ​សោះ តម្រូវការ​នេះ​ក៏​ត្រូវ​បាន​បំពេញ​ដែរ)។

តាមគណិតវិទ្យា ច្បាប់នៃការអភិរក្សនៃសន្ទុះ angular កើតឡើងពី isotropy នៃលំហ ពោលគឺមកពី invariance នៃលំហ ទាក់ទងនឹងការបង្វិលតាមមុំបំពាន។ នៅ​ពេល​បង្វិល​តាម​មុំ​មិន​កំណត់​តាម​អំពើ​ចិត្ត នោះ​វ៉ិចទ័រ​កាំ​នៃ​ភាគល្អិត​ដែល​មាន​លេខ​នឹង​ផ្លាស់​ប្តូរ​ដោយ , និង​ល្បឿន - . មុខងារ Lagrange របស់ប្រព័ន្ធនឹងមិនផ្លាស់ប្តូរកំឡុងពេលបង្វិលបែបនេះទេ ដោយសារតែ isotropy នៃលំហ។ នោះ​ហើយ​ជា​មូល​ហេតុ​ដែល

« រូបវិទ្យា - ថ្នាក់ទី១០"

ហេតុអ្វីបានជាអ្នកជិះស្គីលាតសន្ធឹងតាមអ័ក្សនៃការបង្វិលដើម្បីបង្កើនល្បឿនបង្វិល។
តើ​ឧទ្ធម្ភាគចក្រ​គួរ​បង្វិល​ពេល​កង្ហារ​បង្វិល​ទេ?

សំណួរដែលសួរថា ប្រសិនបើកម្លាំងខាងក្រៅមិនធ្វើសកម្មភាពលើរាងកាយ ឬសកម្មភាពរបស់វាត្រូវបានផ្តល់សំណង ហើយផ្នែកមួយនៃរាងកាយចាប់ផ្តើមបង្វិលក្នុងទិសដៅមួយ នោះផ្នែកផ្សេងទៀតត្រូវតែបង្វិលក្នុងទិសដៅផ្សេងទៀត ដូចពេលដែលប្រេងឥន្ធនៈត្រូវបានបញ្ចេញចេញពី រ៉ុក្កែត រ៉ុក្កែតខ្លួនឯងផ្លាស់ទីក្នុងទិសដៅផ្ទុយ។

ពេលនៃកម្លាំងជំរុញ។

ប្រសិនបើយើងពិចារណាថាសបង្វិល វាច្បាស់ណាស់ថាសន្ទុះសរុបនៃថាសគឺសូន្យ ចាប់តាំងពីភាគល្អិតណាមួយនៃរាងកាយត្រូវគ្នាទៅនឹងភាគល្អិតដែលផ្លាស់ទីដោយល្បឿនស្មើគ្នាក្នុងតម្លៃដាច់ខាត ប៉ុន្តែក្នុងទិសដៅផ្ទុយ (រូបភាព 6.9) ។

ប៉ុន្តែថាសកំពុងផ្លាស់ទី ល្បឿនមុំនៃការបង្វិលនៃភាគល្អិតទាំងអស់គឺដូចគ្នា។ ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយ វាច្បាស់ណាស់ថា ភាគល្អិតកាន់តែឆ្ងាយគឺមកពីអ័ក្សនៃការបង្វិល សន្ទុះរបស់វាកាន់តែធំ។ ដូច្នេះសម្រាប់ចលនាបង្វិល ចាំបាច់ត្រូវណែនាំលក្ខណៈមួយបន្ថែមទៀត ស្រដៀងទៅនឹងកម្លាំងរុញច្រាន - សន្ទុះមុំ។

សន្ទុះមុំនៃភាគល្អិតដែលផ្លាស់ទីក្នុងរង្វង់មួយ គឺជាផលនៃសន្ទុះនៃភាគល្អិត និងចម្ងាយពីវាទៅអ័ក្សនៃការបង្វិល (រូបភាព 6.10)៖

ល្បឿនលីនេអ៊ែរ និងមុំត្រូវបានទាក់ទងដោយ v = ωr បន្ទាប់មក

ចំណុចទាំងអស់នៃរូបធាតុរឹងផ្លាស់ទីទាក់ទងទៅនឹងអ័ក្សថេរនៃការបង្វិលដែលមានល្បឿនមុំដូចគ្នា។ រាងកាយរឹងអាចត្រូវបានតំណាងថាជាបណ្តុំនៃចំណុចសម្ភារៈ។

សន្ទុះ​ជ្រុង​នៃ​តួ​រឹង​គឺ​ស្មើ​នឹង​ផល​នៃ​ពេល​នៃ​និចលភាព និង​ល្បឿន​មុំ​នៃ​ការ​បង្វិល៖

សន្ទុះមុំគឺជាបរិមាណវ៉ិចទ័រ យោងតាមរូបមន្ត (6.3) សន្ទុះមុំត្រូវបានដឹកនាំតាមរបៀបដូចគ្នានឹងល្បឿនមុំ។

សមីការជាមូលដ្ឋាននៃឌីណាមិកនៃចលនារង្វិលក្នុងទម្រង់រំជើបរំជួល។

ការបង្កើនល្បឿនមុំនៃរាងកាយគឺស្មើនឹងការផ្លាស់ប្តូរល្បឿនមុំដែលបែងចែកដោយចន្លោះពេលដែលការផ្លាស់ប្តូរនេះបានកើតឡើង៖ ជំនួសកន្សោមនេះទៅក្នុងសមីការមូលដ្ឋានសម្រាប់ថាមវន្តនៃចលនាបង្វិល ដូច្នេះខ្ញុំ (ω 2 - ω 1) = MΔt ឬ IΔω = MΔt ។

ដូច្នេះ

∆L = M∆t។ (6.4)

ការផ្លាស់ប្តូរនៃសន្ទុះមុំគឺស្មើនឹងផលិតផលនៃពេលវេលាសរុបនៃកម្លាំងដែលធ្វើសកម្មភាពលើរាងកាយ ឬប្រព័ន្ធ និងពេលវេលានៃសកម្មភាពនៃកម្លាំងទាំងនេះ។

ច្បាប់នៃការអភិរក្សនៃសន្ទុះមុំ៖

ប្រសិនបើពេលវេលាសរុបនៃកម្លាំងដែលធ្វើសកម្មភាពលើរាងកាយ ឬប្រព័ន្ធនៃសាកសពដែលមានអ័ក្សថេរនៃការបង្វិលគឺស្មើនឹងសូន្យ នោះការផ្លាស់ប្តូរនៅក្នុងសន្ទុះមុំក៏ស្មើនឹងសូន្យដែរ ពោលគឺ សន្ទុះមុំនៃប្រព័ន្ធនៅតែថេរ។

∆L=0, L=const.

ការផ្លាស់ប្តូរសន្ទុះនៃប្រព័ន្ធគឺស្មើនឹងសន្ទុះសរុបនៃកម្លាំងដែលធ្វើសកម្មភាពលើប្រព័ន្ធ។

អ្នក​ជិះស្គី​បង្វិល​ដៃ​ចេញ​ទៅ​ម្ខាង ដោយ​ហេតុ​នេះ​បង្កើន​ភាព​មិន​ចុះ​សម្រុង​ក្នុង​គោល​បំណង​កាត់​បន្ថយ​ល្បឿន​បង្វិល។

ច្បាប់នៃការអភិរក្សនៃសន្ទុះមុំអាចត្រូវបានបង្ហាញដោយប្រើការពិសោធន៍ខាងក្រោមដែលហៅថា "ការពិសោធន៍ជាមួយកៅអី Zhukovsky" ។ មនុស្សម្នាក់ឈរនៅលើកៅអីដែលមានអ័ក្សបញ្ឈរនៃការបង្វិលឆ្លងកាត់កណ្តាលរបស់វា។ បុរសកាន់ dumbbells នៅក្នុងដៃរបស់គាត់។ ប្រសិនបើកៅអីត្រូវបានបង្កើតឡើងដើម្បីបង្វិល នោះមនុស្សម្នាក់អាចផ្លាស់ប្តូរល្បឿននៃការបង្វិលដោយចុច dumbbells ទៅទ្រូងរបស់គាត់ ឬបន្ថយដៃរបស់គាត់ ហើយបន្ទាប់មករាលដាលពួកវាដាច់ពីគ្នា។ ការលាតដៃរបស់គាត់ គាត់បង្កើនភាពនិចលភាព ហើយល្បឿននៃការបង្វិលមុំមានការថយចុះ (រូបភាព 6.11, ក) បន្ទាបដៃរបស់គាត់ គាត់កាត់បន្ថយពេលនៃនិចលភាព ហើយល្បឿនមុំនៃការបង្វិលកៅអីកើនឡើង (រូបភាពទី 2) ។ ៦.១១, ខ).

មនុស្សម្នាក់ក៏អាចធ្វើកៅអីបង្វិលដោយដើរតាមគែមរបស់វា។ ក្នុងករណីនេះ កៅអីនឹងបង្វិលក្នុងទិសដៅផ្ទុយ ដោយហេតុថាសន្ទុះមុំសរុបត្រូវតែនៅស្មើសូន្យ។

គោលការណ៍នៃប្រតិបត្តិការរបស់ឧបករណ៍ដែលហៅថា gyroscopes គឺផ្អែកលើច្បាប់នៃការអភិរក្សនៃសន្ទុះមុំ។ ទ្រព្យសម្បត្តិសំខាន់នៃ gyroscope គឺការរក្សាទិសដៅនៃអ័ក្សនៃការបង្វិល ប្រសិនបើកម្លាំងខាងក្រៅមិនធ្វើសកម្មភាពលើអ័ក្សនេះ។ នៅសតវត្សទី 19 gyroscopes ត្រូវបានប្រើប្រាស់ដោយអ្នករុករក ដើម្បីរុករកសមុទ្រ។

ថាមពល Kinetic នៃរាងកាយរឹងបង្វិល។

ថាមពល kinetic នៃតួរឹងបង្វិលគឺស្មើនឹងផលបូកនៃថាមពល kinetic នៃភាគល្អិតនីមួយៗរបស់វា។ អនុញ្ញាតឱ្យយើងបែងចែករាងកាយទៅជាធាតុតូចៗដែលនីមួយៗអាចចាត់ទុកថាជាចំណុចសម្ភារៈ។ បន្ទាប់មកថាមពល kinetic នៃរាងកាយគឺស្មើនឹងផលបូកនៃថាមពល kinetic នៃចំណុចសម្ភារៈដែលវាមាន:

ល្បឿនមុំនៃការបង្វិលនៃចំណុចទាំងអស់នៃរាងកាយគឺដូចគ្នា ដូច្នេះ

តម្លៃនៅក្នុងតង្កៀប ដូចដែលយើងដឹងរួចមកហើយ គឺជាពេលនៃនិចលភាពនៃរាងកាយរឹង។ ជាចុងក្រោយ រូបមន្តសម្រាប់ថាមពល kinetic នៃតួរឹងដែលមានអ័ក្សថេរនៃការបង្វិលមានទម្រង់

ក្នុងករណីទូទៅនៃចលនានៃរាងកាយរឹង នៅពេលដែលអ័ក្សនៃការបង្វិលទំនេរ ថាមពល kinetic របស់វាគឺស្មើនឹងផលបូកនៃថាមពលនៃចលនាបកប្រែ និងបង្វិល។ ដូច្នេះ ថាមពល kinetic នៃកង់មួយ ម៉ាសដែលប្រមូលផ្តុំនៅគែម រមៀលតាមផ្លូវក្នុងល្បឿនថេរ គឺស្មើនឹង

តារាងប្រៀបធៀបរូបមន្តនៃមេកានិកនៃចលនាបកប្រែនៃចំណុចសម្ភារៈជាមួយនឹងរូបមន្តស្រដៀងគ្នាសម្រាប់ចលនាបង្វិលនៃរាងកាយរឹង។

លក្ខណៈថាមវន្តសំខាន់នៃចលនាបង្វិលគឺសន្ទុះមុំអំពីអ័ក្សបង្វិល z:

និងថាមពល kinetic

ក្នុងករណីទូទៅ ថាមពលកំឡុងពេលបង្វិលជាមួយល្បឿនមុំត្រូវបានរកឃើញដោយរូបមន្ត៖

កន្លែងណាដែលនិចលភាព tensor .

នៅក្នុងទែរម៉ូឌីណាមិក

ដោយហេតុផលដូចគ្នាទៅនឹងករណីនៃចលនាបកប្រែ ភាពស្មើគ្នាមានន័យថានៅលំនឹងកម្ដៅ ថាមពលបង្វិលជាមធ្យមនៃភាគល្អិតនីមួយៗនៃឧស្ម័នម៉ូណូតូមិចគឺ៖ (3/2)k B T. ស្រដៀងគ្នានេះដែរ ទ្រឹស្តីបទសមភាពអនុញ្ញាតឱ្យមនុស្សម្នាក់គណនាល្បឿនមុំឫស-មធ្យម-ការ៉េនៃម៉ូលេគុល។

សូម​មើល​ផង​ដែរ

មូលនិធិវិគីមេឌា។ ឆ្នាំ ២០១០។

សូមមើលអ្វីដែល "ថាមពលនៃចលនាបង្វិល" មាននៅក្នុងវចនានុក្រមផ្សេងទៀត៖

ពាក្យនេះមានអត្ថន័យផ្សេងទៀត សូមមើល ថាមពល (អត្ថន័យ)។ ថាមពល, វិមាត្រ ... វិគីភីឌា

ចលនា- ចលនា។ ខ្លឹមសារ៖ ធរណីមាត្រ D....................452 Kinematics D...................456 Dynamics D. ...................៤៦១ យន្តការម៉ូទ័រ ......................៤៦៥ វិធីសាស្រ្តសិក្សា ឃ. នៃមនុស្សម្នាក់ ..........471 រោគវិទ្យា D. នៃមនុស្សម្នាក់ ............. 474 ... ... សព្វវចនាធិប្បាយវេជ្ជសាស្ត្រធំ

ថាមពល Kinetic គឺជាថាមពលនៃប្រព័ន្ធមេកានិច ដែលអាស្រ័យលើល្បឿននៃចលនានៃចំនុចរបស់វា។ ជាញឹកញាប់បែងចែកថាមពល kinetic នៃចលនាបកប្រែ និងបង្វិល។ កាន់តែតឹងរ៉ឹង ថាមពល kinetic គឺជាភាពខុសគ្នារវាងចំនួនសរុប ... ... វិគីភីឌា

ចលនាកំដៅនៃ α peptide ។ ចលនាញ័រស្មុគ្រស្មាញនៃអាតូមដែលបង្កើតជា peptide គឺចៃដន្យ ហើយថាមពលនៃអាតូមនីមួយៗប្រែប្រួលក្នុងជួរដ៏ធំទូលាយមួយ ប៉ុន្តែការប្រើច្បាប់នៃសមភាពត្រូវបានគណនាជាថាមពល kinetic មធ្យមរបស់នីមួយៗ ... ... Wikipedia

ចលនាកំដៅនៃ α peptide ។ ចលនាញ័រស្មុគ្រស្មាញនៃអាតូមដែលបង្កើតជា peptide គឺចៃដន្យ ហើយថាមពលនៃអាតូមនីមួយៗប្រែប្រួលក្នុងជួរដ៏ធំទូលាយមួយ ប៉ុន្តែការប្រើច្បាប់នៃសមភាពត្រូវបានគណនាជាថាមពល kinetic មធ្យមរបស់នីមួយៗ ... ... Wikipedia

- (ម៉ារ៉េបារាំង អាឡឺម៉ង់ Gezeiten ជំនោរអង់គ្លេស) ការប្រែប្រួលតាមកាលកំណត់នៃកម្រិតទឹកដោយសារតែការទាក់ទាញនៃព្រះច័ន្ទ និងព្រះអាទិត្យ។ ព័ត៌មាន​ទូទៅ។ P. គឺគួរឱ្យកត់សម្គាល់បំផុតនៅតាមច្រាំងនៃមហាសមុទ្រ។ ភ្លាមៗបន្ទាប់ពីទឹកទាបនៃជំនោរទាបបំផុតកម្រិតនៃមហាសមុទ្រចាប់ផ្តើម ... ​​... វចនានុក្រមសព្វវចនាធិប្បាយ F.A. Brockhaus និង I.A. អេហ្វរ៉ុន

កប៉ាល់ទូរទឹកកក Ivory Tirupati ស្ថេរភាពដំបូងគឺសមត្ថភាពស្ថេរភាពអវិជ្ជមាន ... វិគីភីឌា

កប៉ាល់ទូរទឹកកក Ivory Tirupati ស្ថេរភាពដំបូងគឺអវិជ្ជមាន ស្ថេរភាពសមត្ថភាពនៃកន្លែងអណ្តែតទឹកដើម្បីទប់ទល់នឹងកម្លាំងខាងក្រៅដែលបណ្តាលឱ្យវារមូរ ឬកាត់ ហើយត្រឡប់ទៅស្ថានភាពនៃលំនឹងវិញនៅចុងបញ្ចប់នៃការរំខាន ... ... Wikipedia

ដោយសាររាងកាយរឹងគឺជាករណីពិសេសនៃប្រព័ន្ធនៃចំណុចសម្ភារៈ ថាមពល kinetic នៃរាងកាយកំឡុងពេលបង្វិលជុំវិញអ័ក្ស Z ថេរនឹងស្មើនឹងផលបូកនៃថាមពល kinetic នៃចំណុចសម្ភារៈទាំងអស់របស់វា នោះគឺ

ចំណុចសម្ភារៈទាំងអស់នៃតួរឹងបង្វិលក្នុងករណីនេះតាមរង្វង់ដែលមានកាំ និងជាមួយល្បឿនមុំដូចគ្នា។ ល្បឿនលីនេអ៊ែរនៃចំណុចសម្ភារៈនីមួយៗនៃតួរឹងគឺស្មើនឹង . ថាមពល kinetic នៃរាងកាយរឹងមួយកើតឡើងជាទម្រង់

ផលបូកនៅផ្នែកខាងស្តាំនៃកន្សោមនេះ ដោយអនុលោមតាម (4.4) គឺជាពេលនៃនិចលភាពនៃរាងកាយនេះអំពីអ័ក្សនៃការបង្វិលដែលបានផ្តល់ឱ្យ។ ដូច្នេះ រូបមន្តសម្រាប់គណនាថាមពល kinetic នៃតួរឹងដែលបង្វិលទាក់ទងទៅនឹងអ័ក្សថេរនឹងយកទម្រង់ចុងក្រោយ៖

. (4.21)

វាត្រូវបានគេយកទៅក្នុងគណនីនៅទីនេះថា

ការគណនាថាមពល kinetic នៃរាងកាយរឹងនៅក្នុងករណីនៃចលនាបំពានកាន់តែស្មុគស្មាញ។ ពិចារណាអំពីចលនារបស់យន្តហោះ នៅពេលដែលគន្លងនៃចំណុចសម្ភារៈទាំងអស់នៃរាងកាយស្ថិតនៅក្នុងយន្តហោះស្របគ្នា។ ល្បឿននៃចំណុចសម្ភារៈនីមួយៗនៃតួរឹង យោងទៅតាម (1.44) អាចត្រូវបានតំណាងថាជា

,

នៅពេលដែលអ័ក្សរង្វិលភ្លាមៗ យើងជ្រើសរើសអ័ក្សដែលឆ្លងកាត់កណ្តាលនៃនិចលភាពនៃរាងកាយកាត់កែងទៅនឹងយន្តហោះនៃគន្លងនៃចំណុចមួយចំនួននៃរាងកាយ។ ក្នុងករណីនេះនៅក្នុងកន្សោមចុងក្រោយគឺល្បឿននៃកណ្តាលនៃនិចលភាពនៃរាងកាយ - កាំនៃរង្វង់តាមបណ្តោយដែលចំនុចនៃរាងកាយបង្វិលជាមួយនឹងល្បឿនមុំជុំវិញអ័ក្សឆ្លងកាត់កណ្តាលនៃនិចលភាពរបស់វា។ ចាប់តាំងពីជាមួយនឹងចលនាបែបនេះ ^ បន្ទាប់មកវ៉ិចទ័រស្មើនឹងស្ថិតនៅក្នុងយន្តហោះនៃគន្លងនៃចំណុច។

ដោយផ្អែកលើខាងលើថាមពល kinetic នៃរាងកាយក្នុងអំឡុងពេលចលនាយន្តហោះរបស់វាគឺស្មើនឹង

.

ការលើកកន្សោមក្នុងវង់ក្រចកទៅជាការ៉េ ហើយយកតម្លៃថេរសម្រាប់ចំណុចទាំងអស់នៃរាងកាយលើសពីសញ្ញាបូក យើងទទួលបាន

នៅទីនេះវាត្រូវបានគេយកទៅក្នុងគណនីថា ^ ។

ពិចារណាពាក្យនីមួយៗនៅជ្រុងខាងស្តាំនៃកន្សោមចុងក្រោយដោយឡែកពីគ្នា។ ពាក្យទី១ ដោយសារសមភាពជាក់ស្តែង គឺស្មើនឹង

ពាក្យទីពីរគឺស្មើនឹងសូន្យចាប់តាំងពីផលបូកកំណត់វ៉ិចទ័រកាំនៃចំណុចកណ្តាលនៃនិចលភាព (3.5) ដែលក្នុងករណីនេះស្ថិតនៅលើអ័ក្សនៃការបង្វិល។ ពាក្យចុងក្រោយដោយគិតគូរ (4.4) យកទម្រង់ . ឥឡូវនេះ ទីបំផុតថាមពល kinetic សម្រាប់ការបំពាន ប៉ុន្តែចលនាយន្តហោះនៃរាងកាយរឹងអាចត្រូវបានតំណាងជាផលបូកនៃពាក្យពីរ៖

, (4.23)

ដែលពាក្យទីមួយគឺជាថាមពល kinetic នៃចំណុចសម្ភារៈដែលមានម៉ាស់ស្មើនឹងម៉ាសនៃរាងកាយ ហើយផ្លាស់ទីក្នុងល្បឿនដែលកណ្តាលនៃម៉ាសនៃរាងកាយមាន។

ពាក្យទីពីរគឺជាថាមពល kinetic នៃរាងកាយដែលបង្វិលជុំវិញអ័ក្ស (ផ្លាស់ទីក្នុងល្បឿន) ឆ្លងកាត់កណ្តាលនៃនិចលភាពរបស់វា។

សេចក្តីសន្និដ្ឋាន៖ ដូច្នេះថាមពល kinetic នៃរាងកាយរឹងកំឡុងពេលបង្វិលរបស់វាជុំវិញអ័ក្សថេរអាចត្រូវបានគណនាដោយប្រើទំនាក់ទំនងមួយ (4.21) ហើយក្នុងករណីចលនារបស់យន្តហោះដោយប្រើ (4.23) ។

ត្រួតពិនិត្យសំណួរ។

៤.៤. តើ (4.23) ឆ្លងទៅ (4.21) ក្នុងករណីអ្វីខ្លះ?

៤.៥. តើរូបមន្តសម្រាប់ថាមពល kinetic នៃរាងកាយនឹងមើលទៅដូចអ្វីក្នុងអំឡុងពេលចលនារបស់យន្តហោះ ប្រសិនបើអ័ក្សបង្វិលភ្លាមៗមិនឆ្លងកាត់កណ្តាលនៃនិចលភាព? តើបរិមាណដែលរួមបញ្ចូលក្នុងរូបមន្តមានន័យដូចម្តេច?

៤.៦. បង្ហាញថាការងារនៃកម្លាំងខាងក្នុងកំឡុងពេលបង្វិលតួរឹងគឺសូន្យ។

ភារកិច្ច

1. កំណត់ចំនួនម៉ាសដែលមានប្រសិទ្ធភាពគឺធំជាងម៉ាស់របស់រថភ្លើងដែលមានម៉ាស់ 4000 តោន ប្រសិនបើម៉ាស់កង់គឺ 15% នៃម៉ាសរបស់រថភ្លើង។ ពិចារណាកង់ជាថាសដែលមានអង្កត់ផ្ចិត 1.02 ម៉ែត្រ តើចម្លើយនឹងផ្លាស់ប្តូរយ៉ាងណា ប្រសិនបើអង្កត់ផ្ចិតនៃកង់គឺពាក់កណ្តាលនោះ?

2. កំណត់ការបង្កើនល្បឿនដែលកង់មួយគូដែលមានទម្ងន់ 1200 គីឡូក្រាមរមៀលចុះពីលើភ្នំដែលមានជម្រាល 0.08 ។ ពិចារណាកង់ជាថាស។ មេគុណធន់នឹងរំកិល 0.004 ។ កំណត់កម្លាំង adhesion នៃកង់ទៅនឹងផ្លូវរថភ្លើង។

3. កំណត់ការបង្កើនល្បឿនដែលកង់មួយគូដែលមានម៉ាស 1400 គីឡូក្រាមរមៀលឡើងលើភ្នំដែលមានជម្រាល 0.05 ។ មេគុណអូស 0.002 ។ អ្វីដែលគួរជាមេគុណនៃការ adhesion ដើម្បីឱ្យកង់មិនរអិល។ ពិចារណាកង់ជាថាស។

4. កំណត់ការបង្កើនល្បឿនដែលរទេះមានទម្ងន់ 40 តោន រំកិលចុះពីលើភ្នំដែលមានជម្រាល 0.020 ប្រសិនបើកង់ទាំងប្រាំបីមានទម្ងន់ 1200 គីឡូក្រាម និងអង្កត់ផ្ចិត 1.02 ម៉ែត្រ។ កំណត់កម្លាំងនៃការស្អិតរបស់កង់ទៅនឹងផ្លូវរថភ្លើង។ មេគុណអូស 0.003 ។

5. កំណត់កម្លាំងសម្ពាធនៃស្បែកជើងហ្វ្រាំងនៅលើសំបកកង់ ប្រសិនបើរថភ្លើងមានទម្ងន់ 4000 តោន បន្ថយល្បឿនដោយបង្កើនល្បឿន 0.3 m/s 2 ។ ពេលនៃនិចលភាពនៃកង់មួយគឺ 600 គីឡូក្រាម m 2 ចំនួនអ័ក្សគឺ 400 មេគុណនៃការកកិតរអិលនៃប្លុកគឺ 0.18 មេគុណធន់ទ្រាំនឹងរំកិលគឺ 0.004 ។

6. កំណត់កម្លាំងហ្វ្រាំងដែលធ្វើសកម្មភាពលើរទេះរុញបួនដែលមានម៉ាស់ 60 តោននៅលើបន្ទះហ្វ្រាំងនៃយានដ្ឋាន Marshalling ប្រសិនបើល្បឿននៅលើផ្លូវ 30 ម៉ែត្រថយចុះពី 2 m/s ដល់ 1.5 m/s ។ ពេលនៃនិចលភាពនៃកង់មួយគឺ 500 គីឡូក្រាម m 2 ។

7. ឧបករណ៍វាស់ល្បឿននៃក្បាលរថភ្លើងបានបង្ហាញពីការកើនឡើងនៃល្បឿនរថភ្លើងក្នុងរយៈពេលមួយនាទីពី 10 m/s ទៅ 60 m/s ។ ប្រហែលជាមានការរអិលនៃកង់ដែលនាំមុខគេ។ កំណត់ពេលនៃកម្លាំងដែលធ្វើសកម្មភាពនៅលើ armature នៃម៉ូទ័រអេឡិចត្រិច។ សន្ទុះនៃនិចលភាពនៃ wheelset 600 kg m 2, anchors 120 kg m 2 . សមាមាត្រប្រអប់លេខ 4.2 ។ កម្លាំងសម្ពាធនៅលើផ្លូវដែកគឺ 200 kN មេគុណកកិតរអិលនៃកង់នៅតាមបណ្តោយផ្លូវដែកគឺ 0.10 ។

11. ថាមពល kineticic នៃ rotator

ចលនា

យើងទទួលបានរូបមន្តសម្រាប់ថាមពល kinetic នៃចលនាបង្វិល។ អនុញ្ញាតឱ្យរាងកាយបង្វិលដោយល្បឿនមុំ ω អំពីអ័ក្សថេរ។ ភាគល្អិតតូចៗនៃរាងកាយធ្វើចលនាបកប្រែជារង្វង់ដែលមានល្បឿន កន្លែងណា r ខ្ញុំ -ចម្ងាយទៅអ័ក្សនៃការបង្វិល, កាំនៃគន្លង។ ថាមពល Kinetic នៃភាគល្អិតមួយ។ មហាជន ម៉ែគឺស្មើនឹង . ថាមពល kinetic សរុបនៃប្រព័ន្ធនៃភាគល្អិតគឺស្មើនឹងផលបូកនៃថាមពល kinetic របស់ពួកគេ។ ចូរយើងសង្ខេបរូបមន្តសម្រាប់ថាមពល kinetic នៃភាគល្អិតនៃរាងកាយ ហើយយកសញ្ញានៃផលបូកនៃពាក់កណ្តាលការ៉េនៃល្បឿនមុំ ដែលដូចគ្នាសម្រាប់ភាគល្អិតទាំងអស់ . ផលបូកនៃផលិតផលនៃភាគល្អិតនៃភាគល្អិត និងការ៉េនៃចម្ងាយរបស់ពួកគេទៅកាន់អ័ក្សរង្វិល គឺជាពេលនៃនិចលភាពនៃរាងកាយអំពីអ័ក្សនៃការបង្វិល . ដូច្នេះ ថាមពល kinetic នៃរាងកាយដែលបង្វិលជុំវិញអ័ក្សថេរគឺស្មើនឹងពាក់កណ្តាលនៃផលិតផលនៃពេលនៃនិចលភាពនៃរាងកាយអំពីអ័ក្ស និងការ៉េនៃល្បឿនមុំនៃការបង្វិល:

រាងកាយបង្វិលអាចរក្សាទុកថាមពលមេកានិច។ សាកសពបែបនេះត្រូវបានគេហៅថា flywheels ។ ជាធម្មតាទាំងនេះគឺជាសាកសពនៃបដិវត្តន៍។ ការប្រើប្រាស់ flywheels នៅក្នុងកង់របស់ជាងស្មូនត្រូវបានគេស្គាល់តាំងពីបុរាណកាល។ នៅក្នុងម៉ាស៊ីនចំហេះខាងក្នុង ក្នុងអំឡុងពេលដាច់សរសៃឈាមខួរក្បាល ស្តុងផ្តល់ថាមពលមេកានិកទៅ flywheel ដែលបន្ទាប់មកអនុវត្តការងារលើការបង្វិលរបស់ម៉ាស៊ីនសម្រាប់បីវដ្តបន្ទាប់។ នៅក្នុងការបោះត្រា និងការចុច flywheel ត្រូវបានជំរុញដោយម៉ូទ័រអេឡិចត្រិចដែលមានថាមពលទាប ប្រមូលផ្តុំថាមពលមេកានិកស្ទើរតែពេញមួយបដិវត្តន៍ ហើយក្នុងរយៈពេលដ៏ខ្លីនៃផលប៉ះពាល់ផ្តល់ឱ្យវាដល់ការងារនៃការបោះត្រា។

មានការប៉ុនប៉ងជាច្រើនដើម្បីប្រើ flywheels បង្វិលដើម្បីបើកបរយានជំនិះ: រថយន្ត រថយន្តក្រុង។ ពួកគេត្រូវបានគេហៅថា mahomobiles, gyro carriers ។ ម៉ាស៊ីនពិសោធន៍បែបនេះជាច្រើនត្រូវបានបង្កើតឡើង។ វានឹងត្រូវបានគេសន្យាថានឹងប្រើ flywheels សម្រាប់ការផ្ទុកថាមពលក្នុងអំឡុងពេលហ្វ្រាំងនៃរថភ្លើងអគ្គិសនីដើម្បីប្រើប្រាស់ថាមពលបង្គរក្នុងអំឡុងពេលការបង្កើនល្បឿនជាបន្តបន្ទាប់។ ការផ្ទុកថាមពល Flywheel ត្រូវបានគេដឹងថាត្រូវបានប្រើប្រាស់នៅលើរថភ្លើងក្រោមដីទីក្រុងញូវយ៉ក។