გამა გამოსხივება არის ელექტრომაგნიტური გამოსხივების ერთ-ერთი მოკლე ტალღის სახეობა. უკიდურესად მოკლე ტალღის სიგრძის გამო, გამა-გამოსხივებას აქვს გამოხატული კორპუსკულური თვისებები, ხოლო ტალღის თვისებები პრაქტიკულად არ არსებობს.

გამა ძლიერ ტრავმულ ზემოქმედებას ახდენს ცოცხალ ორგანიზმებზე და ამავდროულად მისი ამოცნობა გრძნობებით სრულიად შეუძლებელია.

ის მიეკუთვნება მაიონებელი გამოსხივების ჯგუფს, ანუ ხელს უწყობს სხვადასხვა ნივთიერების სტაბილური ატომების იონებად გადაქცევას დადებითი ან უარყოფითი მუხტის მქონე. გამა გამოსხივების სიჩქარე შედარებულია სინათლის სიჩქარესთან. მანამდე უცნობი რადიაციული ნაკადების აღმოჩენა ფრანგმა მეცნიერმა ვილარმა 1900 წელს გააკეთა.

სახელებისთვის გამოიყენებოდა ბერძნული ანბანის ასოები. რადიაციას, რომელიც რენტგენის შემდეგ ელექტრომაგნიტური გამოსხივების მასშტაბზეა, გამა ეწოდება - ანბანის მესამე ასო.

უნდა გვესმოდეს, რომ საზღვრები სხვადასხვა ტიპის გამოსხივებას შორის ძალიან თვითნებურია.

რა არის გამა გამოსხივება

შევეცადოთ, თავი ავარიდოთ კონკრეტულ ტერმინოლოგიას, გავიგოთ, რა არის გამა-იონიზირებული გამოსხივება. ნებისმიერი ნივთიერება შედგება ატომებისგან, რომლებიც თავის მხრივ შეიცავს ბირთვს და ელექტრონებს. ატომი და მით უმეტეს მისი ბირთვი უაღრესად სტაბილურია, ამიტომ სპეციალური პირობებია საჭირო მათი გაყოფისთვის.

თუ ეს პირობები როგორმე წარმოიქმნება ან მიიღება ხელოვნურად, ხდება ბირთვული დაშლის პროცესი, რომელსაც თან ახლავს დიდი რაოდენობით ენერგიისა და ელემენტარული ნაწილაკების გამოყოფა.

იმისდა მიხედვით, თუ რა გამოიყოფა ამ პროცესში, რადიაცია იყოფა რამდენიმე ტიპად. ალფა, ბეტა და ნეიტრონული გამოსხივება გამოირჩევა ელემენტარული ნაწილაკების გამოყოფით, ხოლო რენტგენის და გამა აქტიური სხივები ენერგიის ნაკადია.

თუმცა, სინამდვილეში, ნებისმიერი გამოსხივება, მათ შორის რადიაცია გამა დიაპაზონში, ნაწილაკების ნაკადს ჰგავს. ამ გამოსხივების შემთხვევაში, ნაკადის ნაწილაკები არის ფოტონები ან კვარკები.

კვანტური ფიზიკის კანონების მიხედვით, რაც უფრო მოკლეა ტალღის სიგრძე, მით მეტია რადიაციის კვანტების ენერგია.

ვინაიდან გამა სხივების ტალღის სიგრძე ძალიან მცირეა, შეიძლება ითქვას, რომ გამა გამოსხივების ენერგია უკიდურესად მაღალია.

გამა გამოსხივების გაჩენა

გამა დიაპაზონში გამოსხივების წყაროები სხვადასხვა პროცესებია. სამყაროში არის ობიექტები, რომლებშიც ხდება რეაქციები. ამ რეაქციების შედეგია კოსმოსური გამა გამოსხივება.

გამა სხივების ძირითადი წყაროებიარის კვაზარები და პულსარები. ბირთვული რეაქციები ენერგიისა და გამა სხივების მასიური გათავისუფლებით ასევე ხდება ვარსკვლავის სუპერნოვად გადაქცევის დროს.

გამა ელექტრომაგნიტური გამოსხივება ხდება სხვადასხვა გადასვლის დროს ატომური ელექტრონული გარსის რეგიონში, ასევე ზოგიერთი ელემენტის ბირთვების დაშლის დროს. გამა სხივების წყაროებს შორის ასევე შეიძლება დავასახელოთ გარკვეული გარემო ძლიერი მაგნიტური ველით, სადაც ელემენტარული ნაწილაკები ნელდება ამ საშუალების წინააღმდეგობით.

გამა სხივების საშიშროება

თავისი თვისებებიდან გამომდინარე, გამა გამოსხივებას აქვს ძალიან მაღალი შეღწევადობა. მის შესაჩერებლად საჭიროა ტყვიის კედელი მინიმუმ ხუთი სანტიმეტრის სისქით.

ცოცხალი არსების კანი და სხვა დამცავი მექანიზმები არ წარმოადგენს დაბრკოლებას გამა გამოსხივებისთვის. ის პირდაპირ აღწევს უჯრედებში, დამანგრეველი ეფექტი აქვს ყველა სტრუქტურაზე. დასხივებული ნივთიერების მოლეკულები და ატომები თავად ხდება გამოსხივების წყარო და სხვა ნაწილაკების იონიზაციის პროვოცირებას ახდენს.

ამ პროცესის შედეგად ზოგიერთი ნივთიერებისგან მიიღება სხვა ნივთიერებები. ისინი ქმნიან ახალ უჯრედებს განსხვავებული გენომით. ახალი უჯრედების მშენებლობაში არასაჭიროა, ძველი სტრუქტურების ნარჩენები ორგანიზმისთვის ტოქსინად იქცევა.

რადიაციული სხივების ყველაზე დიდი საშიშროება ცოცხალი ორგანიზმებისთვის, რომლებმაც მიიღეს რადიაციის დოზა, არის ის, რომ მათ არ შეუძლიათ იგრძნონ ამ მომაკვდინებელი ტალღის არსებობა სივრცეში. და ასევე იმაში, რომ ცოცხალ უჯრედებს არ აქვთ რაიმე სპეციფიური დაცვა დესტრუქციული ენერგიისგან, რომელსაც გამა მაიონებელი გამოსხივება ატარებს. ამ ტიპის გამოსხივება ყველაზე დიდ გავლენას ახდენს ჩანასახის უჯრედების მდგომარეობაზე, რომლებიც ატარებენ დნმ-ის მოლეკულებს.

სხეულის სხვადასხვა უჯრედები განსხვავებულად იქცევიან გამა სხივებში და აქვთ სხვადასხვა ხარისხის წინააღმდეგობა ამ ტიპის ენერგიის ზემოქმედების მიმართ. თუმცა, გამა გამოსხივების კიდევ ერთი თვისება არის კუმულაციური უნარი.

მცირე დოზით ერთჯერადი დასხივება არ იწვევს გამოუსწორებელ დესტრუქციულ ეფექტს ცოცხალ უჯრედზე. ამიტომ რადიაციამ იპოვა გამოყენება მეცნიერებაში, მედიცინაში, მრეწველობაში და ადამიანის საქმიანობის სხვა სფეროებში.

გამა სხივების გამოყენება

მეცნიერთა ცნობისმოყვარე გონების მომაკვდინებელმა სხივებმაც კი იპოვეს გამოყენების სფეროები. ამჟამად, გამა გამოსხივება გამოიყენება სხვადასხვა ინდუსტრიაში, არის მეცნიერების სასარგებლოდ და ასევე წარმატებით გამოიყენება სხვადასხვა სამედიცინო მოწყობილობებში.

ატომებისა და მოლეკულების სტრუქტურის შეცვლის უნარი სასარგებლო აღმოჩნდა სერიოზული დაავადებების სამკურნალოდ, რომლებიც ანადგურებენ სხეულს უჯრედულ დონეზე.

ონკოლოგიური ნეოპლაზმების სამკურნალოდ გამა სხივები შეუცვლელია, რადგან მათ შეუძლიათ გაანადგურონ პათოლოგიური უჯრედები და შეაჩერონ მათი სწრაფი დაყოფა. ზოგჯერ შეუძლებელია კიბოს უჯრედების არანორმალური ზრდის შეჩერება, შემდეგ სამაშველოში მოდის გამა გამოსხივება, სადაც უჯრედები მთლიანად განადგურებულია.

გამა მაიონებელი გამოსხივება გამოიყენება პათოგენური მიკროფლორას და სხვადასხვა პოტენციურად საშიში დამაბინძურებლების განადგურების მიზნით. რადიოაქტიურ სხივებში ხდება სამედიცინო ინსტრუმენტების და მოწყობილობების სტერილიზაცია. ასევე, ამ ტიპის გამოსხივება გამოიყენება გარკვეული პროდუქტების დეზინფექციისთვის.

გამა სხივები ანათებს სხვადასხვა მეტალის პროდუქტებს კოსმოსური და სხვა ინდუსტრიებისთვის, ფარული დეფექტების გამოსავლენად. წარმოების იმ სფეროებში, სადაც აუცილებელია პროდუქციის ხარისხზე მაქსიმალური კონტროლი, ამ ტიპის შემოწმება უბრალოდ შეუცვლელია.

გამა სხივების დახმარებით მეცნიერები ზომავენ ბურღვის სიღრმეს, იღებენ მონაცემებს სხვადასხვა ქანების გაჩენის შესაძლებლობის შესახებ. გამა სხივები ასევე შეიძლება გამოყენებულ იქნას მეცხოველეობაში. ზოგიერთი შერჩეული მცენარე დასხივებულია მკაცრად დოზირებული ნაკადით, რათა მიიღონ სასურველი მუტაციები მათ გენომში. ამ გზით სელექციონერები იღებენ მცენარეების ახალ ჯიშებს მათთვის საჭირო თვისებებით.

გამა ნაკადის დახმარებით დგინდება კოსმოსური ხომალდების და ხელოვნური თანამგზავრების სიჩქარე. კოსმოსში სხივების გაგზავნით მეცნიერებს შეუძლიათ მანძილის დადგენა და კოსმოსური ხომალდის ბილიკის მოდელირება.

დაცვის მეთოდები

დედამიწას აქვს ბუნებრივი დამცავი მექანიზმი კოსმოსური გამოსხივებისგან, ეს არის ოზონის შრე და ატმოსფეროს ზედა ნაწილი.

ის სხივები, რომლებიც უზარმაზარი სიჩქარით აღწევენ დედამიწის დაცულ სივრცეში, დიდ ზიანს არ აყენებენ ცოცხალ არსებებს. ყველაზე დიდ საფრთხეს წარმოადგენს ხმელეთის პირობებში მიღებული წყაროები და გამა გამოსხივება.

რადიაციული დაბინძურების საფრთხის ყველაზე მნიშვნელოვანი წყარო რჩება საწარმოები, სადაც კონტროლირებადი ბირთვული რეაქცია ხორციელდება ადამიანის კონტროლის ქვეშ. ეს არის ატომური ელექტროსადგურები, სადაც იწარმოება ენერგია, რათა უზრუნველყოს მოსახლეობა და მრეწველობა მსუბუქი და სითბო.

ამ ობიექტების მუშაკთა უზრუნველსაყოფად ყველაზე სერიოზული ზომები მიიღება. მსოფლიოს სხვადასხვა კუთხეში მომხდარმა ტრაგედიებმა, ბირთვულ რეაქციაზე ადამიანის კონტროლის დაკარგვის გამო, ხალხს ასწავლა სიფრთხილე უხილავ მტერთან.

ელექტროსადგურებში მუშების დაცვა

ატომურ ელექტროსადგურებში და გამა გამოსხივების გამოყენებასთან დაკავშირებულ ინდუსტრიებში, რადიაციული საფრთხის წყაროსთან კონტაქტის დრო მკაცრად შეზღუდულია.

ყველა თანამშრომელი, რომელსაც აქვს ბიზნესი, უნდა დაუკავშირდეს ან იყოს გამა გამოსხივების წყაროსთან ახლოს, გამოიყენოს სპეციალური დამცავი სარჩელები და გაიაროს გაწმენდის რამდენიმე ეტაპი, სანამ დაბრუნდება "სუფთა" ადგილზე.

გამა სხივებისგან ეფექტური დაცვისთვის გამოიყენება მაღალი სიმტკიცის მასალები. მათ შორისაა ტყვია, მაღალი სიმტკიცის ბეტონი, ტყვიის მინა და გარკვეული ტიპის ფოლადი. ეს მასალები გამოიყენება ელექტროსადგურების დამცავი სქემების მშენებლობაში.

ამ მასალების ელემენტები გამოიყენება რადიაციის წყაროებზე წვდომის მქონე ელექტროსადგურების თანამშრომლებისთვის ანტი-რადიაციული სარჩელების შესაქმნელად.

ეგრეთ წოდებულ „ცხელ“ ზონაში ტყვია ვერ უძლებს დატვირთვას, ვინაიდან მისი დნობის წერტილი საკმარისად მაღალი არ არის. იმ მხარეში, სადაც თერმობირთვული რეაქცია მიმდინარეობს მაღალი ტემპერატურის გამოთავისუფლებით, გამოიყენება ძვირადღირებული იშვიათი დედამიწის ლითონები, როგორიცაა ვოლფრამი და ტანტალი.

გამა გამოსხივებასთან დაკავშირებული ყველა ადამიანი აღჭურვილია ინდივიდუალური საზომი ხელსაწყოებით.

რადიაციის მიმართ ბუნებრივი მგრძნობელობის არარსებობის გამო, ადამიანს შეუძლია დოზიმეტრის გამოყენებით დაადგინოს რა რადიაცია მიიღო გარკვეული პერიოდის განმავლობაში.

ნორმად ითვლება დოზა, რომელიც არ აღემატება 18-20 მიკრორენტგენს საათში. 100-მდე მიკრორენტგენის დოზით დასხივებისას განსაკუთრებული საშინელი არაფერი მოხდება. თუ ადამიანმა მიიღო ასეთი დოზა, ეფექტი შეიძლება გამოჩნდეს ორ კვირაში.

600 რენტგენის დოზის მიღებისას ადამიანს 95%-ში სიკვდილი ემუქრება ორი კვირის განმავლობაში. 700 რენტგენის დოზა 100% შემთხვევაში ლეტალურია.

ყველა სახის რადიაციისგან გამა სხივები ყველაზე საშიშია ადამიანისთვის. სამწუხაროდ, რადიაციული დაბინძურების ალბათობა ყველასთვის არსებობს. სამრეწველო ქარხნებიდანაც კი, რომლებიც ენერგიას ატომური ბირთვის გაყოფით აწარმოებენ, ადამიანი შეიძლება დადგეს რადიაციის ზემოქმედების საშიშროების წინაშე.

ისტორიამ იცის ასეთი ტრაგედიების მაგალითები.

ეს არის ელექტრომაგნიტური სპექტრის ყველაზე ფართო დიაპაზონი, რადგან ის არ შემოიფარგლება მაღალი ენერგიებით. რბილი გამა გამოსხივება წარმოიქმნება ატომური ბირთვების შიგნით ენერგეტიკული გადასვლის დროს, უფრო რთული - ბირთვული რეაქციების დროს. გამა სხივები ადვილად ანადგურებს მოლეკულებს, მათ შორის ბიოლოგიურს, მაგრამ, საბედნიეროდ, არ გადის ატმოსფეროში. მათი დაკვირვება მხოლოდ კოსმოსიდან შეიძლება.

ზემაღალი ენერგიის გამა კვანტები იბადება დამუხტული ნაწილაკების შეჯახებისას, რომლებიც გაფანტულია კოსმოსური ობიექტების მძლავრი ელექტრომაგნიტური ველებით ან ხმელეთის ნაწილაკების ამაჩქარებლებით. ატმოსფეროში ისინი ანადგურებენ ატომების ბირთვებს, ქმნიან ნაწილაკების კასკადებს, რომლებიც დაფრინავენ სინათლის სიჩქარით. შენელებისას ეს ნაწილაკები ასხივებენ სინათლეს, რასაც დედამიწაზე სპეციალური ტელესკოპები აკვირდებიან.

10 14-ზე მეტი ენერგიით eVნაწილაკების ზვავები იშლება დედამიწის ზედაპირზე. ისინი იწერება სცინტილაციის სენსორებით. სად და როგორ წარმოიქმნება ულტრამაღალი ენერგიის გამა სხივები, ჯერ ბოლომდე ნათელი არ არის. ასეთი ენერგიები მიუწვდომელია ხმელეთის ტექნოლოგიებისთვის. ყველაზე ენერგიული კვანტები - 10 20 – 10 21 eVკოსმოსიდან ძალიან იშვიათად მოდის - დაახლოებით ერთი კვანტი 100 წელიწადში კვადრატულ კილომეტრზე.

წყაროები

სურათი გადაღებულია 2005 წელს HESS გამა-გამოსხივების ტელესკოპით. ეს გახდა იმის დადასტურება, რომ სუპერნოვას ნარჩენები კოსმოსური სხივების წყაროა - ენერგიული დამუხტული ნაწილაკები, რომლებიც მატერიასთან ურთიერთქმედებით წარმოქმნიან გამა გამოსხივებას (იხ.). ნაწილაკების აჩქარებას, როგორც ჩანს, უზრუნველყოფს კომპაქტური ობიექტის - ნეიტრონული ვარსკვლავის მძლავრი ელექტრომაგნიტური ველი, რომელიც იქმნება აფეთქებული სუპერნოვას ადგილზე.

კოსმოსური სხივების ენერგიულად დამუხტული ნაწილაკების შეჯახება ვარსკვლავთშორისი გარემოს ატომების ბირთვებთან წარმოშობს სხვა ნაწილაკების კასკადებს, ისევე როგორც გამა სხივებს. ეს პროცესი დედამიწის ატმოსფეროში არსებული ნაწილაკების კასკადების მსგავსია, რომლებიც წარმოიქმნება კოსმოსური სხივების გავლენის ქვეშ (იხ.). უმაღლესი ენერგიის კოსმოსური სხივების წარმოშობა ჯერ კიდევ შესწავლილია, მაგრამ უკვე არსებობს მტკიცებულება, რომ ისინი შეიძლება წარმოიქმნას სუპერნოვას ნარჩენებში.

აკრეციული დისკი სუპერმასიური შავი ხვრელის გარშემო ( ბრინჯი. მხატვარი)

დიდი გალაქტიკების ევოლუციის დროს მათ ცენტრებში წარმოიქმნება სუპერმასიური შავი ხვრელები, რომელთა მასა რამდენიმე მილიონიდან მილიარდამდეა მზის მასით. ისინი იზრდებიან ვარსკვლავთშორისი მატერიის და თუნდაც მთელი ვარსკვლავების შავ ხვრელში აკრეციის (დაცემის) გამო.

ინტენსიური აკრეციით, შავი ხვრელის გარშემო სწრაფად მბრუნავი დისკი იქმნება (მატერიის კუთხური იმპულსის შენარჩუნების გამო, რომელიც ხვრელზე ცვივა). სხვადასხვა სიჩქარით მბრუნავი ფენების ბლანტი ხახუნის გამო, ის მუდმივად თბება და იწყებს გამოსხივებას რენტგენის დიაპაზონში.

აკრეციის დროს მატერიის ნაწილი შეიძლება გამოიდევნოს მბრუნავი დისკის ღერძის გასწვრივ ჭავლების (ჭავლების) სახით. ეს მექანიზმი უზრუნველყოფს გალაქტიკებისა და კვაზარების ბირთვების აქტივობას. ასევე არის შავი ხვრელი ჩვენი გალაქტიკის ბირთვში (ირმის ნახტომი). ამჟამად მისი აქტივობა მინიმალურია, მაგრამ ზოგიერთი ჩვენების მიხედვით, დაახლოებით 300 წლის წინ გაცილებით მაღალი იყო.

მიმღებები

ნამიბიაში მდებარე ის შედგება 4 პარაბოლური ჭურჭლისგან 12 მეტრი დიამეტრით, რომელიც განთავსებულია 250 მეტრის ზომის პლატფორმაზე. თითოეულ მათგანს აქვს 382 მრგვალი სარკე 60 დიამეტრით სმ, რომლებიც კონცენტრირებენ ატმოსფეროში ენერგიული ნაწილაკების მოძრაობით წარმოქმნილ bremsstrahlung-ს (იხ. ტელესკოპის დიაგრამა).

ტელესკოპმა მუშაობა 2002 წელს დაიწყო. მისი თანაბრად გამოყენება შესაძლებელია ენერგიული გამა კვანტებისა და დამუხტული ნაწილაკების - კოსმოსური სხივების გამოსავლენად. მისი ერთ-ერთი მთავარი შედეგი იყო პირდაპირი დადასტურება დიდი ხნის ვარაუდისა, რომ სუპერნოვას ნარჩენები კოსმოსური სხივების წყაროა.

როდესაც ენერგიული გამა სხივი ატმოსფეროში შედის, ის ეჯახება ერთ-ერთი ატომის ბირთვს და ანადგურებს მას. ამ შემთხვევაში წარმოიქმნება ატომის ბირთვის რამდენიმე ფრაგმენტი და დაბალი ენერგიის გამა კვანტები, რომლებიც იმპულსის შენარჩუნების კანონის მიხედვით მოძრაობენ თითქმის იმავე მიმართულებით, როგორც თავდაპირველი გამა სხივი. ეს ნამსხვრევები და კვანტები მალე ეჯახება სხვა ბირთვებს და ატმოსფეროში ნაწილაკების ზვავს წარმოქმნის.

ამ ნაწილაკების უმეტესობა ჰაერში სინათლის სიჩქარეზე უფრო სწრაფად მოძრაობს. შედეგად, ნაწილაკები ასხივებენ bremsstrahlung-ს, რომელიც აღწევს დედამიწის ზედაპირს და მისი აღმოჩენა შესაძლებელია ოპტიკური და ულტრაიისფერი ტელესკოპებით. სინამდვილეში, დედამიწის ატმოსფერო თავად ემსახურება გამა-გამოსხივების ტელესკოპის ელემენტს. ულტრამაღალი ენერგიის გამა სხივებისთვის დედამიწის ზედაპირამდე მიმავალი სხივის დივერგენცია დაახლოებით 1 გრადუსია. ეს განსაზღვრავს ტელესკოპის გარჩევადობას.

გამა სხივების კიდევ უფრო მაღალი ენერგიით, ნაწილაკების ზვავი თავად აღწევს ზედაპირზე - ფართო ჰაერის შხაპი (EAS). ისინი იწერება სცინტილაციის სენსორებით. არგენტინაში ამჟამად შენდება ობსერვატორია პიერ ოჟერის (EAS-ის აღმომჩენის პატივსაცემად) სახელობის გამა გამოსხივებისა და ულტრამაღალი ენერგიის კოსმოსური სხივების დასაკვირვებლად. მასში შედის რამდენიმე ათასი ავზი გამოხდილი წყალი. მათში დაყენებული PMT-ები მონიტორინგს გაუწევენ წყალში წარმოქმნილ ციმციმებს ენერგეტიკული EAS ნაწილაკების გავლენის ქვეშ.

ორბიტალური ობსერვატორია, რომელიც მუშაობს მყარი რენტგენიდან რბილ გამა გამოსხივებამდე (15-დან) keV 10-მდე MeV), ორბიტაზე გაშვებული იქნა ბაიკონურის კოსმოდრომიდან 2002 წელს. ობსერვატორია ააშენა ევროპის კოსმოსურმა სააგენტომ (ESA) რუსეთისა და შეერთებული შტატების მონაწილეობით. სადგურის დიზაინი იყენებს იგივე პლატფორმას, როგორც ადრე გაშვებული (1999) ევროპული რენტგენის ობსერვატორია XMM-Newton.

ხილული და ულტრაიისფერი გამოსხივების სუსტი ნაკადების საზომი ელექტრონული მოწყობილობა. PMT არის ვაკუუმური მილი ფოტოკათოდით და ელექტროდების ნაკრებით, რომელზედაც გამოიყენება თანმიმდევრულად მზარდი ძაბვა რამდენიმე კილოვოლტამდე ჯამური ვარდნით.

გამოსხივების კვანტები ეცემა ფოტოკათოდს და მისგან გამოყოფს ელექტრონებს, რომლებიც გადადიან პირველ ელექტროდზე და წარმოქმნიან სუსტ ფოტოელექტრო დენს. თუმცა, გზაზე, ელექტრონები აჩქარებულია გამოყენებული ძაბვით და ელექტროდიდან გაცილებით დიდი რაოდენობის ელექტრონების გამოდევნას. ეს მეორდება რამდენჯერმე - ელექტროდების რაოდენობის მიხედვით. შედეგად, ელექტრონების ნაკადი, რომელიც მოვიდა ბოლო ელექტროდიდან ანოდამდე, იზრდება რამდენიმე რიგით სიდიდით საწყის ფოტოელექტრო დენთან შედარებით. ეს საშუალებას გაძლევთ დაარეგისტრიროთ ძალიან სუსტი სინათლის ნაკადები, ინდივიდუალურ კვანტამდე.

PMT-ის მნიშვნელოვანი მახასიათებელია რეაგირების სიჩქარე. ეს საშუალებას აძლევს მათ გამოიყენონ გარდამავალი ფენომენების აღმოსაჩენად, როგორიცაა ციმციმები, რომლებიც წარმოიქმნება სცინტილატორში, როდესაც შეიწოვება ენერგიულად დამუხტული ნაწილაკი ან კვანტი.

გამჭოლი რადიაცია. გამჭოლი გამოსხივება გაგებულია, როგორც გამა სხივების და ნეიტრონების ნაკადი, რომელიც გამოიყოფა ბირთვული აფეთქების ზონიდან გარე გარემოში.

გამჭოლი რადიაციის ქვეშ გვესმის ბირთვული აფეთქების ზონიდან გამოსხივებული გამა სხივების და ნეიტრონების ნაკადი გარემოში. მათი ფიზიკური თვისებების მიხედვით, ამ ტიპის გამოსხივება განსხვავდება ერთმანეთისგან, მაგრამ მათ საერთო აქვთ ჰაერში გავრცელების უნარი ყველა მიმართულებით 2,5-3 კმ-მდე მანძილზე. გამჭოლი გამოსხივების მოქმედების დრო 15-20 წამია და განისაზღვრება აფეთქების ღრუბლის ისეთ სიმაღლეზე აწევით, როცა გამა გამოსხივება მთლიანად შეიწოვება ჰაერით და არ აღწევს დედამიწის ზედაპირს. აუცილებელია განვასხვავოთ გამჭოლი რადიაცია, რომელიც მოქმედებს მხოლოდ რამდენიმე წამის განმავლობაში, და ტერიტორიის რადიოაქტიური დაბინძურება, რომლის დამაზიანებელი ეფექტი გრძელდება დიდი ხნის განმავლობაში. გამა გამოსხივების ძირითადი წყაროა ბირთვული საწვავის დაშლის ფრაგმენტები; აფეთქების ზონაში მდებარე ნეიტრონები და ბირთვული აფეთქების დროს რადიოაქტიური ღრუბელი წარმოიქმნება დაშლის რეაქციების დროს (ჯაჭვური რეაქციის დროს), თერმობირთვული შერწყმის დროს და ასევე დაშლის ფრაგმენტების დაშლა. დაშლისა და შერწყმის რეაქციების დროს წარმოქმნილი ნეიტრონები გამოიყოფა მიკროწამის ფრაქციებში და ე.წ. მყისიერიდა ნეიტრონები, რომლებიც წარმოიქმნება დაშლის ფრაგმენტების დაშლის დროს - ჩამორჩენილი. ნეიტრონების გავლენით ზოგიერთი არარადიოაქტიური ნივთიერება ხდება რადიოაქტიური. ამ პროცესს ე.წ გამოწვეული აქტივობა.

ნეიტრონები და გამა გამოსხივება მოქმედებენ თითქმის ერთდროულად. მიუხედავად იმისა, რომ ნეიტრონები გამოიყოფა ძირითადად პირველ რამდენიმე წამში, ხოლო გამა გამოსხივება კიდევ რამდენიმე წამს გრძელდება, ეს ფაქტი არ არის არსებითი. ამასთან დაკავშირებით, გამჭოლი გამოსხივების მავნე მოქმედება განისაზღვრება გამა გამოსხივების და ნეიტრონების დოზების დამატებით მიღებული ჯამური დოზით. Ე. წ ნეიტრონული საბრძოლო მასალები, არის ბირთვული იარაღები დაბალი გამოსავლის თერმობირთვული მუხტით, რომელიც ხასიათდება ნეიტრონული გამოსხივების გაზრდილი გამოსავლით. ნეიტრონულ საბრძოლო მასალაში მეორეხარისხოვანია ისეთი დამაზიანებელი ფაქტორები, როგორიცაა დარტყმითი ტალღა, სინათლის გამოსხივება, ტერიტორიის რადიოაქტიური დაბინძურება, ხოლო ნეიტრონული საბრძოლო მასალის აფეთქების მთავარი დამაზიანებელი ფაქტორია გამჭოლი რადიაცია. ასეთ საბრძოლო მასალაში შეღწევადი რადიაციის ნაწილი, ნეიტრონული ნაკადი ჭარბობს გამა გამოსხივებას.

შეღწევადი რადიაციის მავნე მოქმედება ადამიანებზე დამოკიდებულია მიღებულ გამოსხივებაზე. რადიაციის დოზები, ე.ი. ორგანიზმის მიერ შთანთქმული ენერგიის რაოდენობაზე და ამასთან დაკავშირებული ქსოვილების იონიზაციის ხარისხზე. ადამიანზე რადიაციის სხვადასხვა დოზით ზემოქმედების შედეგია მწვავე რადიაციული დაავადება (ARS) .

გამჭოლი რადიაციისგან დაცვის მიზნით გამოიყენება სხვადასხვა მასალები, რომლებიც ასუსტებენ გამა გამოსხივების და ნეიტრონების მოქმედებას. მასალების ეს უნარი ხასიათდება ღირებულებით ნახევარი შესუსტების ფენა . ეს გაგებულია, როგორც მასალის სისქე, რომლის გავლითაც გამა გამოსხივება და ნეიტრონული ნაკადი სუსტდება 2-ჯერ. ამ შემთხვევაში, უნდა გვახსოვდეს, რომ გამა გამოსხივება უფრო მეტად სუსტდება, რაც უფრო მკვრივია ნივთიერება, მაგალითად, ტყვია, ბეტონი, ფოლადი. ნეიტრონის ნაკადი უფრო სუსტდება მსუბუქი მასალებით (წყალი, პოლიეთილენი, პარაფინი, მინაბოჭკოვანი), რომელიც შეიცავს მსუბუქი ელემენტების ბირთვებს, როგორიცაა წყალბადი, ნახშირბადი და ა. ნეიტრონის ნაკადი 100-ჯერ ( ჩანართი ერთი).

ობიექტური

ნაშრომი მიზნად ისახავს პრაქტიკულ მეცადინეობას გამა კვანტების ენერგიის განსაზღვრის მეთოდით ნივთიერებაში გამოსხივების ვიწრო სხივის შესუსტებით მასის შესუსტების კოეფიციენტის მნიშვნელობის ექსპერიმენტული გაზომვით.

შესავალი

1. ზოგადი ცნებები

გამა გამოსხივება არის ფოტონის გამოსხივება დისკრეტული ენერგიის სპექტრით, რომელიც წარმოიქმნება ატომის ბირთვების ენერგეტიკული მდგომარეობის ცვლილების, ბირთვული გარდაქმნებისა და ნაწილაკების განადგურებისას. გამა გამოსხივება არის ელექტრომაგნიტური არაპირდაპირი მაიონებელი გამოსხივება. რადიონუკლიდების მიერ გამოსხივებული გამა კვანტების ენერგია მერყეობს 0,01 მევ-დან 10 მევ-მდე. რადიონუკლიდების უმეტესობა წარმოქმნის გამა გამოსხივებას რთული ენერგეტიკული სპექტრით. ზოგიერთი ბირთვი (ასეთი ცოტაა) ასხივებს მონოენერგიულ გამა გამოსხივებას.

გამა გამოსხივების რთული სპექტრის მქონე რადიონუკლიდებისთვის, ასეთი მონოენერგეტიკული ფოტონის გამოსხივების ეფექტური ფოტონების ენერგია შეიძლება განისაზღვროს ექსპერიმენტულად, რომლის ფარდობითი შესუსტება გარკვეული შემადგენლობისა და გარკვეული სისქის შთამნთქმელში იგივეა, რაც განხილული არა-გამოსხივების. მონოენერგეტიკული ფოტონის გამოსხივება.

გამა გამოსხივების მახასიათებლებია გამა სხივების ნაკადი და ნაკადის სიმკვრივე.

გამა კვანტების ნაკადი გაგებულია, როგორც dN γ კვანტების რაოდენობის თანაფარდობა, რომლებიც შეაღწევენ მოცემულ ზედაპირზე დროის ინტერვალში dt ამ ინტერვალთან.

გამა-კვანტური ნაკადის სიმკვრივე არის dФ γ ნაკადის თანაფარდობა, რომელიც შედის ელემენტარული სფეროს მოცულობაში, ამ სფეროს განივი კვეთის ფართობთან dS.

მსგავსი მახასიათებლები, რომლებიც ითვალისწინებს გამა სხივების ენერგიას, არის გამა გამოსხივების ენერგიის ნაკადი და ენერგიის ნაკადის სიმკვრივე.

გამა გამოსხივების ურთიერთქმედება მატერიასთან ძირითადად ხორციელდება სამი ელემენტარული პროცესის გამო: ფოტოელექტრული ეფექტი, არათანმიმდევრული გაფანტვა (კომპტონის ეფექტი) და ელექტრონ-პოზიტრონის წყვილების წარმოქმნა (წყვილი ეფექტი). გამა სხივების დაბალი ენერგიების დროს, ელექტრონების თანმიმდევრული გაფანტვა ასევე გარკვეულ წვლილს ასრულებს.

გამა კვანტების მატერიასთან ურთიერთქმედების ალბათობა ხასიათდება მასის შესუსტების კოეფიციენტით. ეს ეხება აქციების თანაფარდობას მოცემული ენერგიის არაპირდაპირი მაიონებელი ნაწილაკები, რომლებმაც განიცადეს ურთიერთქმედება ელემენტარული გზის გავლისას dl გარემოში სიმკვრივის ρ ამ ბილიკის სიგრძემდე და საშუალო სიმკვრივემდე.

ფოტონების გამოსხივებისთვის მასის შესუსტების კოეფიციენტი უდრის მასის შესუსტების კოეფიციენტების ჯამს ფოტოელექტრული ეფექტის, არათანმიმდევრული გაფანტვის, თანმიმდევრული გაფანტვისა და ელექტრონ-პოზიტრონის წყვილების წარმოქმნის გამო. ამ შემთხვევაში, გამა გამოსხივებისთვის, თანმიმდევრული გაფანტვა, როგორც წესი, არ არის გათვალისწინებული:

როგორც ზემოაღნიშნული განმარტებიდან ჩანს, ფიზიკური მნიშვნელობის თვალსაზრისით, მასის შესუსტების კოეფიციენტი არის გამა კვანტების მატერიასთან ურთიერთქმედების ალბათობა ერთეული სამიზნე მასის სისქით.

რადიაციის დამცავი გამოთვლები ხშირად იყენებენ ხაზოვანი გამა შესუსტების კოეფიციენტ μ, რომელიც მიიღება მასის შესუსტების კოეფიციენტის ρ სიმკვრივეზე გამრავლებით. ფიზიკური მნიშვნელობის მიხედვით, ხაზოვანი შესუსტების კოეფიციენტი არის გამა-კვანტის ნივთიერების ურთიერთქმედების ალბათობა ერთეული სიგრძის გზაზე. საზომი და μ ერთეულები SI სისტემაში არის m 2 / კგ და m -1, შესაბამისად.

შესუსტების კოეფიციენტების სიდიდე კომპლექსურად არის დამოკიდებული გამა სხივების ენერგიაზე და დამცავ მასალაზე. ეს დამოკიდებულებები მოცემულია სახელმძღვანელოში ცხრილების ან გრაფიკების სახით (იხ. დანართი 3, სურ. 3-6).

გამა გამოსხივების დაცვით შესუსტების აღწერის ანალიზური გამოხატულება შეიძლება მივიღოთ მონოენერგეტიკული გამა გამოსხივების ვიწრო სხივისთვის. ამ შემთხვევაში, ურთიერთქმედების ნებისმიერი აქტის შედეგად, გამა კვანტი ტოვებს სხივს. შესაბამისად, ფოტონების რაოდენობა, რომლებიც ტოვებენ სხივს dN, პროპორციულია dx ნივთიერების გავლილი სისქისა და N შემხვედრი ფოტონების რაოდენობის, ე.ი.

მონოენერგეტიკული გამოსხივებისთვის μ მუდმივია და მიღებული გამოხატვის ინტეგრირება იძლევა

თუ ამ გამოხატვის ორივე ნაწილს გავყოფთ სამიზნე ფართობზე და დასხივების დროზე, მივიღებთ გამონათქვამს გამა-სხივების ნაკადის სიმკვრივისთვის.

სადაც φ γ0 და φ γ არის გამა გამოსხივების ნაკადის სიმკვრივე d სისქის შთამნთქმელამდე და მის შემდეგ.

დამოკიდებულების გრაფიკს lgφ=f(d) აქვს ნახ. 4.1.

ექსპერიმენტულად აგებული გრაფიკი ემსახურება μ წრფივი შესუსტების კოეფიციენტის მნიშვნელობის დადგენას, შემდეგ კი საცნობარო გრაფიკის μ=f(E) გამოყენებით გამა გამოსხივების ენერგიის განსაზღვრას. მ-ის მნიშვნელობა გრაფიკიდან განისაზღვრება ან ნახევრად შესუსტების ფენის სისქით d 1/2

ან α ფერდობის ტანგენტით

სამუშაოს ჩატარებისას, ეს არ არის ნაკადის სიმკვრივე φ γ, რომელიც იზომება პირდაპირ, არამედ მის პროპორციულად, პულსის დათვლის სიხშირე n.

1.2. ლაბორატორიის დაყენების აღწერა

ლაბორატორიული დაყენების ბლოკ-სქემა ნაჩვენებია ნახ. 4.2. რადიაციის წყაროებია 60 Co ან 137 Cs-ის პრეპარატები, დაახლოებით 10 mCu აქტივობით. წყარო მოთავსებულია ტყვიის ფარში, საიდანაც გამოდის გამა სხივების მიმართული სხივი, რომელიც დეტექტორისკენ მიმავალ შთამნთქმელში გადის. მეორე კოლიმატორი გამოიყენება შთანთქმაში მიმოფანტული გამა სხივების შთანთქმისთვის, წინააღმდეგ შემთხვევაში გამა გამოსხივების შესუსტების კოეფიციენტის მნიშვნელობა არ იქნება შეფასებული.

გაზომვები ტარდება KRVP-3B რადიომეტრის საფუძველზე შემუშავებულ ლაბორატორიულ კონფიგურაციაზე.

ლაბორატორიული სამუშაოს შესრულება

2.1. სამუშაოსთვის მომზადება და გაზომვების გაკეთება

მიიღეთ გამოსხივების წყარო და შთამნთქმელი ფირფიტების ნაკრები ლაბორატორიის თანაშემწისგან.

აკრიფეთ ლაბორატორიული კონფიგურაცია, როგორც ნაჩვენებია ნახ. 4.2. ბლოკის დიაგრამა. განსაკუთრებული ყურადღება მიაქციეთ კოლიმატორების გასწორებას. ამისთვის კოლიმატორში წყაროს დაყენებამდე გააკეთეთ „დამიზნება“ მეორე კოლიმატორის მეშვეობით დაკვირვებით. დააინსტალირეთ რადიაციის წყარო ლაბორატორიაში ფონის გაზომვის შემდეგ.

მოამზადეთ რადიომეტრი KRVP-3B მუშაობისთვის. გამოთვალეთ ფონი ხუთი წუთის განმავლობაში.

დააყენეთ რადიაციის წყარო, გაზომეთ დათვლის სიჩქარე შთამნთქმელის გარეშე. შემდეგ დააინსტალირეთ რიგრიგობით ერთი, ორი, სამი და ა.შ. შთამნთქმელი ფირფიტები, ყოველ ჯერზე გაზომავს მათ სისქეს და მათში გამავალი გამა გამოსხივების სხივის დათვლის სიჩქარეს. აირჩიეთ დათვლის სიჩქარის გაზომვის დრო 5% გაზომვის სიზუსტის საფუძველზე.

განახორციელეთ გაზომვები, სანამ დათვლის სიჩქარე 8-10-ჯერ შემცირდება. ჩაწერეთ გაზომვების შედეგები და შემდგომი გამოთვლები ანგარიშის ცხრილში.

გაზომვის შედეგების მიხედვით, დახაზეთ lg n=f(d), განსაზღვრეთ გამა გამოსხივების შესუსტების კოეფიციენტი გრაფიკიდან და გამოიყენეთ იგი გამა სხივების ენერგიის დასადგენად.

2.2. ანგარიშის მომზადება ლაბორატორიული მუშაობის შესახებ

სამუშაოს დაწყებამდე აუცილებელია სპეციალური ანგარიშის ფორმაზე სამუშაოს მოკლე აღწერა და გაზომვის შედეგების ჩასაწერად ცხრილის მომზადება. მოამზადეთ კოორდინატთა ღერძები დამოკიდებულების გრაფიკის გამოსახვისთვის lg n=f(d).

ცხრილი 4.1 გაზომვის შედეგები

N f = პულსი t = წუთში

n f = imp/min. შთამნთქმელი მასალა

გაზომვის შედეგებზე დაყრდნობით ააგეთ დამოკიდებულების გრაფიკი lgn=f(d), რომლითაც განვსაზღვროთ μ-ის მნიშვნელობა. გრაფიკებიდან (იხ. დანართი, სურ. 3, 4, 5, 6) განსაზღვრეთ γ-კვანტების ენერგია. γ-კვანტების ენერგიის მიღებული მნიშვნელობა შედარებულია ცხრილის მნიშვნელობებთან (იხ. დანართი 2, ცხრილი 6) და განსაზღვრავს გაზომვის შეცდომას.

3. Უსაფრთხოება

მუშაობის დაწყებამდე თითოეულმა შემსრულებელმა უნდა მიიღოს დოზიმეტრი ლაბორატორიის ასისტენტისაგან რადიაციის დოზის გასაზომად. მიიღეთ γ-გამოსხივების წყაროები მხოლოდ პინცეტით. წყაროს კოლიმატორში მოთავსების შემდეგ დახურეთ კოლიმატორის უკანა მხარე ტყვიის ფარით.

სამუშაოს შესრულების პროცესში აუცილებელია ზომების მიღება რადიაციის დოზის შესამცირებლად, ამასთან, გახსოვდეთ, რომ წერტილის წყაროდან გამოსხივების დოზა პროპორციულია დროისა და უკუპროპორციულია მანძილის კვადრატისა.

სამუშაოს შემდეგ ლაბორანტი ზომავს რადიაციის დოზებს, აცნობებს მასწავლებელს და შეაქვს მათ დოზების რეესტრში. ვინაიდან დანაყოფის ელექტრულ წრეში არის საშიში ძაბვა (400 ვ), აკრძალულია ელექტრული წრედის გახსნა.

ტესტის კითხვები

რა ტიპის რადიაციაზე მუშაობს?

რა არის გამა გამოსხივება?

რა არის გამა სხივების სპექტრი?

რა პროცესები განაპირობებს მატერიაში გამა გამოსხივების შესუსტებას?

რა არის გამა სხივების ნაკადი?

რა არის გამა ნაკადის სიმკვრივე?

რა არის გამა სხივების მასის შესუსტების ფაქტორი?

რა არის გამა გამოსხივების ხაზოვანი შესუსტების კოეფიციენტის ფიზიკური მნიშვნელობა?

ტყვიაში გამა გამოსხივების ხაზოვანი შესუსტების კოეფიციენტი არის 0,5 სმ -1. რა არის გამა სხივების ენერგია?

ტყვიაში გამა გამოსხივების ნახევრად შესუსტების ფენა უდრის 1,4 სმ რა არის გამა სხივების ენერგია?

ტყვიაში გამა გამოსხივების მასის შესუსტების კოეფიციენტი არის 0,02 მ 2/კგ. რა არის გამა სხივების ენერგია?

რა მათემატიკური კავშირი აღწერს მატერიაში გამა გამოსხივების შესუსტებას?

რა პირობები უნდა დაკმაყოფილდეს, რათა ნივთიერებაში გამა გამოსხივების შესუსტება ექსპონენციალურად იყოს აღწერილი?

როგორია დამოკიდებულების გრაფიკის ფორმა lgφ γ =f(d)?

როგორ განვსაზღვროთ გამა გამოსხივების ენერგია გრაფიკიდან lgφ γ =f(d)?

რატომ გვჭირდება კოლიმატორები ამ სამუშაოში?

რა გზები არსებობს გამა გამოსხივების წერტილის წყაროდან რადიაციის დოზის შესამცირებლად?

როგორ შევცვალოთ თითების დასხივების დოზა, თუ პინცეტის ნაცვლად (R=25სმ) წყაროს ხელით იღებენ (R=0.5სმ)?

რა უზრუნველყოფს ამ სამუშაოში საჭირო გაზომვის სიზუსტეს?

რა რადიონუკლიდი იქნა შესწავლილი ამ ნაშრომში?

რა არის ამ ნაწარმოებში რადიონუკლიდის გამა გამოსხივების ენერგია?

ლაბორატორია #5

საინსტალაციო ფაილი "Gamma-Stream. ჰიდრავლიკური გაანგარიშება“ ხელმისაწვდომია მოთხოვნის შემთხვევაში.

პროგრამა შეიცავს სალიცენზიო ხელშეკრულებას.

Gamma-Stream პროგრამული პაკეტის 1.1.0.1 ვერსია მოიცავს შემდეგ ცვლილებებს და დამატებებს:

1. განყოფილება „გაზის მასის გამოთვლა“:

1.1 მოდულების გაფართოებული დიაპაზონი:

• დამატებულია 160ლ მოდული. 60 ბარი წნევისთვის.
• დამატებულია მოდულები 80ლ მოცულობით. და 100ლ. 150 ბარი წნევისთვის ZPU დიამეტრით 40 მმ ფრეონ 23-ისთვის.
• დაინერგა MPU ტიპის მოდულების ხაზი CO2-ისთვის ZPU დიამეტრით 12 მმ.

1.2. GOTV Freon FK-5-1-12-ისთვის შემოღებულია სტანდარტული კონცენტრაციის ორი მნიშვნელობა:

• სტანდარტული კონცენტრაცია Sn 4.2% SP5.13130-2009-ის მიმდინარე ვერსიის შესაბამისად (შესწორება No1)
• სტანდარტული კონცენტრაცია Сн 5.4% შესწორებული SP5.13130 ​​ახალი გამოცემის პროექტის შესაბამისად. 2015 წელი

1.3. დაფიქსირდა დარჩენილი GOTV-ის ჩვენება მილსადენებში

2. განყოფილება „ჰიდრავლიკური გაანგარიშება“:

2.1. შემოიღეს სპეციალური საქშენები GOTV Freon FK-5-1-12-ისთვის

2.2. დაზუსტებულია მილსადენის ელემენტების ჰიდრავლიკური წინააღმდეგობის კოეფიციენტები (მოხვევა, ტეი)

2.3. დაზუსტებულია მილსადენის ვერტიკალურ მონაკვეთებზე დამატებითი დანაკარგები.

პროგრამული უზრუნველყოფის "გამა-პოტოკის" გამოყენება შესაძლებელია სატესტო რეჟიმში დაყენების დღიდან 10 დღის განმავლობაში ფუნქციური შეზღუდვის გარეშე. შემდეგი, თქვენ უნდა დარეგისტრირდეთ რეგისტრაციის გასაღების მისაღებად.

რეგისტრაციის ალგორითმი:

1. "რეგისტრაციის ინფორმაციის" ფანჯარაში დააჭირეთ ღილაკს "რეგისტრაციის გასაღების მიღება".
2. შეავსეთ მონაცემთა ველები გახსნილ ფანჯარაში „გამა ნაკადის პროგრამის მომხმარებლის რეგისტრაცია“.

ღილაკზე „OK“ დაწკაპუნებით თქვენ ადასტურებთ მითითებული მონაცემების სიზუსტეს და ეთანხმებით NPO Fire Automation Service LLC-ის მიერ მონაცემების შენახვას და დამუშავებას.
შემდეგი, პროგრამა შექმნის სარეგისტრაციო ფაილს და შესთავაზებს მის შენახვას თქვენს კომპიუტერში.
რეგისტრაციის გასაღების მისაღებად, თქვენ უნდა გამოაგზავნოთ ეს ფაილი ჩვენს მისამართზე. ჩვენ გამოგიგზავნით პროგრამის გასაღებს საპასუხო წერილში.

შეგროვებული ინფორმაციის გამოყენება.

ჩვენ არ ვავრცელებთ მიღებულ ინფორმაციას რაიმე მიზნით, მათ შორის მესამე მხარისთვის გადაცემის ჩათვლით. თქვენგან მიღებული ინფორმაციის გამჟღავნება შესაძლებელია მხოლოდ რუსეთის ფედერაციის კანონმდებლობით გათვალისწინებულ შემთხვევებში ან თქვენი წერილობითი მოთხოვნით.

Ხშირად დასმული შეკითხვები

დიზაინერების ხშირად დასმული კითხვების გაანალიზების შემდეგ, ჩვენმა სპეციალისტებმა შეიმუშავეს:

• ფაილი მაქსიმალური სამუშაო წნევის გამოსათვლელად სხვადასხვა კედლის სისქის მილებისთვის (xls, ~21Kb);
• ფაილი ზედმეტი წნევის შესამსუბუქებლად გახსნის ფართობის გამოსათვლელად (xls, ~62Kb) .

1. Კითხვა: რატომ იყენებს პროგრამა მილებს და ფიტინგებს, რომელთა ყიდვა ბაზარზე შეუძლებელია.
უპასუხე:

• მილების შესახებ: GOST 8732-ისა და GOST 8734-ის მიხედვით მილების ასორტიმენტი დამატებულია გამა-პოტოკის პროგრამულ მონაცემთა ბაზაში.პროგრამით შერჩეული მილების რეკომენდებული ტიპები მოცემულია ანგარიშში ჰიდრავლიკური გაანგარიშებისთვის. ამასთან, პროგრამის მომხმარებელს შეუძლია დამოუკიდებლად შექმნას საკუთარი სია მილების სპექტრით, მისი რეგიონში შეძენის შესაძლებლობის საფუძველზე. ასევე, ჰიდრავლიკური გაანგარიშების შესრულების დავალებასთან დაკავშირებისას, დიზაინერს შეუძლია მიუთითოს მისთვის საჭირო მილების სია. მილის კედლის სისქის არჩევის სისწორის შესამოწმებლად დიზაინერს შეუძლია გამოიყენოს ჩვენს ვებგვერდზე განთავსებული ფაილი „მაქსიმალური სამუშაო წნევის გაანგარიშება სხვადასხვა კედლის სისქის მილებისთვის“.
• პროფესიონალური ფიტინგები: ჰიდრავლიკური გაანგარიშების ანგარიშში მოცემულია პროგრამით შერჩეული ფიტინგების რეკომენდებული ტიპები. მოსახვევების სტანდარტული დიაპაზონი GOST 17375-ის მიხედვით და ჩაის GOST 17376-ის მიხედვით არის ძალიან შეზღუდული და არასაკმარისი დიზაინის გამოთვლებისთვის. ამიტომ, გამა-პოტოკის პროგრამული უზრუნველყოფის მონაცემთა ბაზაში შეტანილია ფიტინგების მთელი რიგი, რომელიც მოიცავს როგორც მოსახვევებისა და ჩაის სტანდარტულ დიაპაზონს მითითებული GOST-ის შესაბამისად, ასევე ფიტინგების ზომის დიაპაზონს (1 საფეხურით შიდა დიამეტრის გასწვრივ). მმ), რომელიც შეიძლება დამზადდეს ინდივიდუალურად, GOST-ის მიერ განსაზღვრული მოთხოვნების შესაბამისად სპეციალიზებული საწარმოების მიერ. ასევე, ნორმები არ კრძალავს ფიტინგების გამოყენებას, რომლებიც შეიძლება დამზადდეს სამონტაჟო ორგანიზაციების მიერ მილებისგან დამოუკიდებლად GOST 8732 და GOST 8734 შესაბამისად.

2. Კითხვა: რატომ არ ითვალისწინებს Gamma Potok პროგრამული უზრუნველყოფა გახსნის ფართობის გამოთვლას ზედმეტი წნევის შესამსუბუქებლად SP 5.13130.2009 შესაბამისად
უპასუხე:

• ეს გაანგარიშება ჰიდრავლიკური გამოთვლის პროგრამაში შეგნებულად არ შევიტანეთ, რადგან ჩვენ გვჯერა, რომ ის მხოლოდ ირიბად არის დაკავშირებული ჰიდრავლიკურ გაანგარიშებასთან და მოითხოვს ცალკე გაგებას, საწყისი მონაცემების შეგროვებას სამშენებლო კონსტრუქციებთან დაკავშირებით.
• რომ დავეხმაროთ დიზაინერს ამ გაანგარიშების დამოუკიდებლად შესრულებაში, ჩვენ შევიმუშავეთ