თუ გამოყენებულ ველს E0 აქვს თვითნებური მიმართულება, მაშინ ინდუცირებული დიპოლური მომენტი ადვილად შეიძლება მოიძებნოს სუპერპოზიციიდან.

სად არის ველის კომპონენტები ელიფსოიდის ძირითადი ღერძების მიმართ. გაფანტვის პრობლემების დროს, კოორდინატთა ღერძები, როგორც წესი, არჩეულია დაფიქსირებული შემხვედრი სხივის მიმართ. მოდით x" y" z" იყოს ისეთი კოორდინატთა სისტემა, სადაც გავრცელების მიმართულება z-ღერძის პარალელურია". თუ ინციდენტის სინათლე

x" არის პოლარიზებული, შემდეგ ოპტიკური თეორემიდან გვაქვს:

გამოთვლების განსახორციელებლად (2.2) ფორმულის გამოყენებით, აუცილებელია ჩამოწეროთ p კომპონენტები წყვეტილი ხაზებით დახატული ღერძების მიმართ. ტოლობა (2.1) შეიძლება დაიწეროს მატრიცის სახით:

ჩვენ ვწერთ სვეტის ვექტორებსა და მატრიცებს უფრო კომპაქტურ ფორმაში შემდეგი აღნიშვნის შესაბამისად:

ამ ნოტაციით, 2.3 იღებს შემდეგ ფორმას:

თვითნებური ვექტორის F კომპონენტები გარდაიქმნება ფორმულის მიხედვით:

სად და ა.შ. შედეგად, (2.5) და ტრანსფორმაციიდან (2.6) გვაქვს:

სადაც, კოორდინატთა ღერძების ორთოგონალურობის გამო, მატრიცა შებრუნებული არის ტრანსპონირებული მატრიცა. ამრიგად, ელიფსოიდის პოლარიზებადობა არის დეკარტის ტენსორი; თუ მოცემულია მისი კომპონენტები ძირითად ღერძებში, მაშინ მისი კომპონენტები ბრუნვის კოორდინატთა ღერძებში შეიძლება განისაზღვროს ფორმულით (2.8). შთანთქმის ჯვარი მონაკვეთი ინციდენტი - პოლარიზებული სინათლისთვის განისაზღვრება უბრალოდ ფორმულით:

სად. ანალოგიურად, თუ ინციდენტის შუქი პოლარიზებულია, მაშინ

თუ ვექტორის გაფანტვის ამპლიტუდა

პოლარიზებული შუქით განათებული დიპოლისთვის ჩაანაცვლეთ ჯვრის მონაკვეთის განტოლებაში, შემდეგ მივიღებთ გაფანტვის კვეთას

სადაც გამოვიყენეთ მატრიცის იდენტურობა. მსგავსი გამოხატულება მოქმედებს გაფანტვის ჯვარედინი კვეთისა და შემთხვევის პოლარიზებული სინათლისთვის.

განაცხადი.

შემოთავაზებული იყო პოლარიზებული შუქის გამოყენება მძღოლის დასაცავად მომავალი მანქანის ფარების დამაბრმავებელი შუქისგან. თუ ფილმის პოლაროიდები გადაცემის კუთხით 45o გამოიყენება მანქანის საქარე მინაზე და ფარებზე, მაგალითად, ვერტიკალის მარჯვნივ, მძღოლი ნათლად დაინახავს გზას და მომავალ მანქანებს, რომლებიც განათებულნი არიან საკუთარი ფარებით. მაგრამ შემომავალი მანქანებისთვის ფარების პოლაროიდები გადაიკვეთება ამ მანქანის საქარე მინის პოლაროიდთან და შემოსული მანქანების ფარები ჩაქრება.

ორი ჯვარედინი პოლაროიდი მრავალი სასარგებლო მოწყობილობის საფუძველს წარმოადგენს. სინათლე არ გადის გადაკვეთილ პოლაროიდებში, მაგრამ თუ მათ შორის მოათავსებთ ოპტიკურ ელემენტს, რომელიც ბრუნავს პოლარიზაციის სიბრტყეს, შეგიძლიათ გახსნათ გზა სინათლისთვის. ასეა მოწყობილი მაღალსიჩქარიანი ელექტრო-ოპტიკური სინათლის მოდულატორები. ისინი გამოიყენება ბევრ ტექნიკურ მოწყობილობაში - ელექტრონულ დიაპაზონში, ოპტიკურ საკომუნიკაციო არხებში, ლაზერულ ტექნოლოგიაში.

ცნობილია ეგრეთ წოდებული ფოტოქრომული სათვალეები, რომლებიც ბნელდება მზის კაშკაშა შუქზე, მაგრამ ვერ იცავს თვალებს ძალიან სწრაფი და კაშკაშა ციმციმით (მაგალითად, ელექტრო შედუღების დროს) - ჩაბნელების პროცესი შედარებით ნელია. პოლარიზებულ სათვალეებს აქვთ თითქმის მყისიერი „რეაქცია“ (50 მიკროწამზე ნაკლები). კაშკაშა შუქის შუქი შედის მინიატურულ ფოტოდეტექტორებში (ფოტოდიოდები), რომლებიც აწვდიან ელექტრულ სიგნალს, რომლის გავლენით სათვალეები გაუმჭვირვალე ხდება.

სტერეო კინოში გამოიყენება პოლარიზებული სათვალეები, რაც იძლევა სამგანზომილებიანობის ილუზიას. ილუზია ემყარება სტერეო წყვილის შექმნას - ორი სურათი გადაღებული სხვადასხვა კუთხით, მარჯვენა და მარცხენა თვალის ხედვის კუთხით. ისინი განიხილება ისე, რომ თითოეული თვალი ხედავს მხოლოდ მისთვის განკუთვნილ სურათს. მარცხენა თვალისთვის გამოსახულება ეკრანზე პროეცირდება პოლაროიდის საშუალებით ვერტიკალური გადამცემი ღერძით, ხოლო მარჯვენა თვალისთვის ჰორიზონტალური ღერძით და ისინი ზუსტად არის გასწორებული ეკრანზე. მნახველი იყურება პოლაროიდის სათვალეებით, რომლებშიც მარცხენა პოლაროიდის ღერძი ვერტიკალურია, მარჯვენა კი ჰორიზონტალური; თითოეული თვალი ხედავს მხოლოდ "საკუთარ" გამოსახულებას და ჩნდება სტერეო ეფექტი.

სტერეოსკოპიული ტელევიზიისთვის გამოიყენება სათვალეების სწრაფად მონაცვლეობით ჩაქრობის მეთოდი, რომელიც სინქრონიზებულია ეკრანზე გამოსახულების შეცვლასთან. მხედველობის ინერციის გამო წარმოიქმნება სამგანზომილებიანი გამოსახულება.

პოლაროიდები ფართოდ გამოიყენება მინისა და გაპრიალებული ზედაპირების, წყლისგან ნათების შესასუსტებლად (მათგან ასახული შუქი ძლიერ პოლარიზებულია). თხევადი ბროლის მონიტორების პოლარიზებული და მსუბუქი ეკრანები.

პოლარიზაციის მეთოდებს იყენებენ მინერალოლოგიაში, კრისტალოგრაფიაში, გეოლოგიაში, ბიოლოგიაში, ასტროფიზიკაში, მეტეოროლოგიაში და ატმოსფერული ფენომენების შესწავლაში.

UDC 539.18

ელასტიური DP გაფანტვის დიფერენციალური განყოფილება და ვექტორის ანალიზური სიმძლავრე 2 გევ-ზე

ᲐᲐ. ტერეხინი1),2)*, ვ.ვ. გლაგოლევი 2), ვ.პ. ლედიგინი2), ნ.ბ. ლედიგინა 2)

1) ბელგოროდის სახელმწიფო უნივერსიტეტი ქ. Studencheskaya, 14, Belgorod, 308007, Russia 2) ბირთვული კვლევების ერთობლივი ინსტიტუტი, ქ. Joliot-Curie, b, Dubna, 141980, რუსეთი, *e-mail: [ელფოსტა დაცულია]

Ანოტაცია. წარმოდგენილია გაზომვების შედეგები და მონაცემების დამუშავების პროცედურა Ay ანალიზური ვექტორის კუთხური დამოკიდებულების და ელასტიური dp გაფანტვის რეაქციის კვეთაზე 2 გევ ენერგიაზე. მიღებული შედეგები კარგად ემთხვევა მსოფლიო ექსპერიმენტულ მონაცემებს და მრავალჯერადი გაფანტვის რელატივისტური მოდელის ფარგლებში შესრულებულ თეორიულ გამოთვლებს.

საკვანძო სიტყვები: დპ ელასტიური გაფანტვა, დიფერენციალური ჯვარი კვეთა, საანალიზო სიმძლავრე.

შესავალი

ბირთვული ძალების ბუნების აქტიურ შესწავლასთან და თავისუფლების არანუკლეონურ ხარისხებთან დაკავშირებით, ბოლო დროს მნიშვნელოვნად გაიზარდა ინტერესი უმარტივესი ბირთვული რეაქციების და მათი პოლარიზაციის მახასიათებლების მიმართ. პოლარიზაციის ეფექტების შესწავლა აუცილებელია ბირთვული ფიზიკისა და ელემენტარული ნაწილაკების ფიზიკის მრავალი თანამედროვე პრობლემის გადასაჭრელად. სინათლის ბირთვების სტრუქტურა ინტენსიურად იქნა შესწავლილი ბოლო რამდენიმე ათწლეულის განმავლობაში, როგორც ელექტრომაგნიტური, ასევე ჰადრონული ზონდების დახმარებით. ექსპერიმენტული მონაცემების მნიშვნელოვანი რაოდენობა დაგროვდა მსუბუქი ბირთვების სპინის სტრუქტურაზე მცირე ინტერნუკლეონურ მანძილზე. რეაქციები p(d,p)d, 3He(d,p)4He, ან 3Hv(d, 3d)^ არის უმარტივესი პროცესები დიდი იმპულსის გადაცემით. მათი გამოყენება შესაძლებელია როგორც დეიტერონისა და 3^-ის სტრუქტურის შესასწავლად, ასევე მცირე დისტანციებზე ნუკლეონების ურთიერთქმედების მექანიზმების შესასწავლად.

დეიტერონს აქვს 1-ის ტოლი სპინი, რაც იძლევა უამრავ შესაძლებლობას პოლარიზაციის მრავალი ექსპერიმენტის ჩასატარებლად, რაც საშუალებას იძლევა მიიღოთ ახალი ინფორმაცია სხვადასხვა დამოუკიდებელი დაკვირვების ქცევის შესახებ. დეიტერონის სტატიკური თვისებებისგან განსხვავებით (შეკავშირების ენერგია, ფესვი-საშუალო კვადრატული რადიუსი, მაგნიტური მომენტი), მისი სტრუქტურა მცირე დისტანციებზე გაცილებით ნაკლებად კარგად არის შესწავლილი. დეიტერონის ტალღის ფუნქციებში მაღალი იმპულსის კომპონენტები შეესაბამება მცირე ინტერნუკლეონთა დისტანციის რეგიონს (r^m< 1 Фм), где нуклоны уже заметно перекрываются и теряют свою индивидуальность. Изучение поведения поляризационных наблюдаемых, чувствительных к спиновой структуре дейтрона на малых межнуклонных расстояниях, позволит

მოიპოვონ ინფორმაცია თავისუფლების არანუკლეონური ხარისხისა და რელატივისტური ეფექტების გამოვლინების შესახებ.

ბოლო წლებში ჩატარდა არაერთი კვლევა dp-ელასტიური გაფანტვის რეაქციის პოლარიზაციის დაკვირვებებზე სხვადასხვა ენერგეტიკულ დიაპაზონში. კვლევის მიზანია პოლარიზაციის დაკვირვებათა შესწავლა საშუალო და მაღალ ენერგიებზე. 270 მევ-სთვის მიღებული იქნა მონაცემები რეაქციის ჯვარედინი კვეთის, პოლარიზაციის გადაცემის კოეფიციენტების დეიტრონიდან პროტონში Kc, დეიტრონის ვექტორის Ay და ტენზორის A^ ანალიზის შესაძლებლობებზე და პოლარიზაციის Py. განივი კვეთა და ვექტორის საანალიზო სიმძლავრე კარგად არის აღწერილი ფადეევის გამოთვლებით, რომლებიც ეფუძნება ახალ MM პოტენციალებს ტუსონ-მელბურნის სამ ბირთვიანი ძალის გამოყენებით. მეორეს მხრივ, ტენზორის საანალიზო სიმძლავრე Ay, გადაცემის კოეფიციენტები K^ და პოლარიზაციის Py არ არის აღწერილი ამ გამოთვლებით. ასევე 270 მევ-სთვის მიღებული იქნა მონაცემები კვეთაზე, Ау და А^ კუთხური დიაპაზონისთვის სმ-ში. ფადეევის გამოთვლებთან შედარება აჩვენებს კარგ შეთანხმებას საანალიზო უნარების ყველა კომპონენტს შორის. შესამჩნევი შეუსაბამობა შეინიშნება კვეთაში (30%) β* = 120° კუთხით.

ბრინჯი. 1. მოვლენების განაწილება გაფანტვის კუთხით *

ენერგიის მატებასთან ერთად, რელატივისტური ეფექტები და თავისუფლების არა-ნუკლეონური ხარისხი იწყებს უფრო მნიშვნელოვან როლს. კიდევ ერთი მნიშვნელოვანი ასპექტი არის ის, რომ რეაქციის ანალიზური შესაძლებლობები საკმარისად მნიშვნელოვანია ეფექტური პოლარიმეტრიისთვის დეიტერონის ენერგიების ფართო სპექტრში. ბოლო დროს მიღებული იქნა მონაცემები Ay-სა და A^-ის ანალიზური შესაძლებლობების შესახებ 880 მევ-ზე 60°-ის კუთხური დიაპაზონში.< в* < 140° .

1. ექსპერიმენტი

მონაცემთა შეგროვება ჩატარდა ექსპერიმენტების სერიით 100 სმ წყალბადის კამერაზე, რომელიც ექვემდებარებოდა სინქროფაზოტრონის ამოღებულ დეიტერონის სხივს 2 გევ ენერგიით. ბუშტუკების კამერების გამოყენება აღსანიშნავია იმით, რომ დაკვირვება შეიძლება განხორციელდეს 4n გეომეტრიის პირობებში. წყალბადის კამერის დამახასიათებელი თვისებაა ის

რომ ურთიერთქმედება ხდება მხოლოდ პროტონებთან (ე.წ. სუფთა სამიზნე). გარდა ამისა, კამერა არის მაგნიტურ ველში, რაც ხელს უწყობს მეორადი ნაწილაკების მასის იდენტიფიცირებას.

ბრინჯი. 2. განაწილება ასიმუტალურ კუთხეზე p სხვადასხვა კუთხისთვის

პოლარიზებული დეიტრონების პოლარის წყარო დეიტრონებს აწვდიდა ვექტორული და ტენსორის პოლარიზაციის თეორიულ მნიშვნელობებს: (Pz, Pzz) = (+2/3, 0), (-2/3, 0) - პოლარიზებული რეჟიმები და (0, 0) - არაპოლარული მოდა. ეს მდგომარეობები მონაცვლეობდა ამაჩქარებლის ციკლებში, შესაბამისი ნიშნები გადაეცა კამერის ჩამწერ მოწყობილობას. მოვლენები შეირჩა ნახვის ცხრილებზე და გაზომილი იყო ნახევრად ავტომატურ და HPD მანქანებზე JINR-ში. მათემატიკური დამუშავება განხორციელდა CERN-ის ადაპტირებული პროგრამების THRESH (გეომეტრიული რეკონსტრუქცია) და GRIND (კინემატიკური იდენტიფიკაცია), აგრეთვე რეაქციების შერჩევისა და შედეგების DST-ზე ჩასაწერი დამხმარე პროგრამების ჯაჭვის გამოყენებით (შემაჯამებელი შედეგების ლენტი). მოვლენები კლასიფიცირებული იყო კინემატიკური იდენტიფიკაციის პროგრამის (GRIND) შედეგების მიხედვით, იონიზაციის დანაკარგების შეფასების მონაცემების გამოყენებით. შემდგომი დამუშავებისთვის საჭირო სერვისული ინფორმაცია დაიბეჭდა ფილმის თითოეულ ჩარჩოში საინფორმაციო დაფის გამოყენებით. კერძოდ, პოლარიზებული დეიტრონების სხივში მუშაობისას, ინფორმაცია პოლარიზაციის მდგომარეობის შესახებ, რომელიც მოდიოდა აჩქარების თითოეულ ციკლში პოლარიზებული ნაწილაკების წყაროდან "POLARIS"-დან, კოდირებული სახით იყო აღბეჭდილი. ჩვენს შემთხვევაში - ვექტორი. ეს ინფორმაცია ინახებოდა თითოეული მოვლენისთვის და DST-ზე.

დეიტერონის პოლარიზაცია გამოითვალა უკუცემის ნუკლეონების აზიმუთალური ასიმეტრიის ანალიზით პროტონული სამიზნის მიერ კვაზი-თავისუფალ გაფანტვაში. ანალიზი ჩატარდა როგორც ყველა მოვლენისთვის, ასევე მცირე გადატანილი იმპულსების რეგიონში მომხდარ მოვლენებზე.

ბუები (მდე< 0.065 ОеУ/с), т.к. в последней дейтронная и нуклонная векторные поляризации приблизительно равны. Полученное значение дейтронной поляризации равнялось Р? = 0.488 ± 0.061 .

2. მონაცემთა დამუშავება

ვექტორის ანალიზური სიმძლავრის Ay-ის მნიშვნელობები ნაპოვნი იქნა მოვლენების დამუშავებით, რომლებიც შეესაბამება დეიტერონის სხივის პოლარიზაციის სხვადასხვა მდგომარეობას (პოლარიზაციის რეჟიმები 1 და 2 შეესაბამება ასეთ მდგომარეობებს). განაწილება გაფანტვის კუთხეზე β* მასის ცენტრის სისტემაში ნაჩვენებია ნახ. ერთი.

ბრინჯი. ნახ. 3. რაოდენობის R განაწილება p ასიმუტალურ კუთხეზე 12°-ის გაფანტვის კუთხეებისთვის< в < 14°

სპექტრის სამუშაო ნაწილი დაყოფილი იყო თანმიმდევრულ ინტერვალებად (ურნებში). მოვლენების რაოდენობა თითოეულ ინტერვალში ნორმალიზებული იყო უკანასკნელის სიგანემდე. თითოეული ინტერვალისთვის აგებული იყო განაწილება აზიმუტის კუთხეზე p. მცირე გაფანტვის კუთხეებისთვის θ*, მოვლენის დანაკარგები მნიშვნელოვანია (ნახ. 2), იმის გამო, რომ ნახვის ეტაპზე 80 MeV/c-ზე ნაკლები მომენტის მქონე უკუპროტონების კვალი აღარ ჩანს კამერაში. გარდა ამისა, არის ასიმუტალური დანაკარგები, რომლებიც დაკავშირებულია კამერის ოპტიკასთან. ამ სფეროში, დაკარგული მოვლენების შესაბამისი ინტერვალები გამოირიცხა. ელიმინაცია ინტერვალებით განხორციელდა სიმეტრიულად p = 0o და p = 180° მნიშვნელობებთან მიმართებაში. დარჩენილი მოვლენები გამოყენებული იქნა დიფერენციალური ჯვრის მონაკვეთისა და საანალიზო სიმძლავრის გამოსათვლელად.

კუთხის გასწვრივ შერჩეული თითოეული ინტერვალისთვის, R-ის მნიშვნელობა გამოითვლებოდა:

სადაც N1 და N2 არის მოვლენების რიცხვი ტრიალის რეჟიმის მნიშვნელობებისთვის 1 და 2, შესაბამისად. მიღებული მონაცემების დაახლოება განხორციელდა ფუნქციით vidar0+p1 wt(p). ნახ. 3, როგორც ა

მაგალითად, განაწილება აზიმუტის კუთხეზე მოცემულია 12° კუთხისთვის< в* < 14° в с.ц.м.

β*-ზე განაწილების ყოველი ინტერვალისთვის მიღებული იყო p0 + p1 wt(p) მიახლოებითი ფუნქციის p0 და p1 პარამეტრების მნიშვნელობები. პარამეტრს p0 აქვს ეგრეთ წოდებული ცრუ ასიმეტრიის მნიშვნელობა. ცრუ ასიმეტრიის სავარაუდო მნიშვნელობა, რომელიც მიღებულია p0 პარამეტრის მნიშვნელობების მიახლოებით, არ აღემატება 5% -ს და არის p0 = -0.025 ± 0.014. პარამეტრი p1 დაკავშირებულია y-ის ანალიზის უნართან გამოსახულებით:

ბრინჯი. 4. dp-ელასტიური გაფანტვის რეაქციის საანალიზო სიმძლავრე Ay 2 გევ ენერგიაზე.

მყარი სიმბოლოები არის ამ ექსპერიმენტის შედეგები, ღია სიმბოლოები არის ANL-ში მიღებული მონაცემები. ხაზი - გამოთვლების შედეგები მრავალჯერადი გაფანტვის მოდელის ფარგლებში

მიღებული მნიშვნელობები ვექტორის ანალიზური სიმძლავრის y ნაჩვენებია ნახ. 4. საკმარისი სიზუსტით ეთანხმებიან ANL-ში მიღებულ მონაცემებს და თეორიის გამოთვლებს.

როგორც პოლარიზებული, ისე არაპოლარიზებული დეიტერონის სხივებისგან მიღებული მოვლენები გამოყენებული იქნა დპ-ელასტიური გაფანტვის რეაქციის ჯვრის მონაკვეთის გამოსათვლელად. ანალიზი გაკეთდა მასის ცენტრის სისტემაში გაფანტვის კუთხის θ* კოსინუსზე განაწილების შესახებ. თითოეული Dv* ინტერვალისთვის აღებული იყო შესაბამისი ინტერვალი Acosv* (ნახ. 5.6). შემდეგ ნორმალიზება განხორციელდა A cos in* ინტერვალის სიგანეზე. რეაქციის ჯვარი განყოფილება გამოითვლება ფორმულით:

სადაც სხივის ვექტორული პოლარიზაცია არის py = 0,488 ± 0,061 .

სადაც A = 0,0003342 ± 0,0000007 [მბ/მოვლენა] არის მოვლენის მილიბარნის ეკვივალენტი, A cos in* არის ინტერვალის სიგანე მოვლენების რაოდენობის განაწილებაში გაფანტვის კუთხის კოსინუსზე *-ში.

ბრინჯი. B. მოვლენების განაწილება გაფანტვის კუთხეზე O*

ბრინჯი. ბ. მოვლენების განაწილება cos О*

როგორც გაფანტვის კუთხე θ* იზრდება, იზოტროპიიდან გადახრა მცირდება. β* > 20°-ზე განაწილება ხდება იზოტროპული. p ასიმუტალურ კუთხეზე განაწილებისას, დაკარგული მოვლენების შესაბამისი ურნები გამოირიცხა. გამორიცხვა განხორციელდა იმავე ფარგლებში, როგორც Ay ანალიზური სიმძლავრის გაანგარიშებისას.

ბრინჯი. 7. დიფერენციალური კვეთები სმ-ში. მყარი სიმბოლოები - ამ ექსპერიმენტის შედეგები, ღია სიმბოლოები - სამუშაო მონაცემები, მყარი ხაზი - შედეგები

თეორიული გამოთვლები

რეაქციის ჯვრის მონაკვეთის მიღებული მნიშვნელობები, დამოკიდებულია θ* კუთხით

მსოფლიო მონაცემები, ასევე თეორიული გამოთვლებით, რომლებიც შესრულებულია მრავალჯერადი გაფანტვის რელატივისტური მოდელის ფარგლებში და, როგორც ჩანს ნახ. 7 კარგ შეთანხმებაშია.

დასკვნა

მნიშვნელობები მიიღება ვექტორის საანალიზო სიმძლავრისთვის და ელასტიური dp გაფანტვის რეაქციისთვის ჯვარედინი კვეთისთვის 2 გევ ენერგიაზე 10° კუთხური დიაპაზონში.< в* < 34° в с.ц.м. Проведено сравнение с мировыми данными и с теоретическими расчетами, выполненными в рамках релятивистской модели многократного рассеяния. Выявлено хорошее согласие теоретических и экспериментальных значений.

ლიტერატურა

1 დღე D. და სხვ. // ფიზ.რევ ლეტ. - 1979. - 43. - გვ.1143.

2. Lehar F. // RNP: ასობით MeV-დან TeV-მდე. 2001. V. 1. გვ. 36.

3. Sakai H. და სხვ. დპ ელასტიური გაფანტვის ზუსტი გაზომვა 270 მევ-ზე და სამი ნუკლეონის ძალის ეფექტები // Phys Rev Lett. - 2000. - 162. - გვ.143.

4. Coon S.A. და სხვ. // ნუკლ.ფიზ. - 1979. - A317. - გვ.242.

5. Sakamoto N. და სხვ. ვექტორისა და ტენზორის საანალიზო სიმძლავრეების გაზომვა დპ ელასტიური გაფანტვისთვის Ed = 270 მევ // ფიზ. ლეტ. - 1996. - ბ.367. - გვ.60-64.

6. კურილკინი პ.კ. და სხვ. ვექტორისა და ტენზორის საანალიზო სიმძლავრეების გაზომვა დპ ელასტიურ გაფანტვაში 880 მევ ენერგიაზე // European Physical Journal. სპეციალური თემები. - 2008. -162. - გვ.137-141.

7. ანიშჩენკო და სხვ. AIP Conf. პროკ. - 95 (1983). - გვ.445.

8. CERN T.C. პროგრამის ბიბლიოთეკა, წ. THRESH, 1.3. - 1966 წ.

9. CERN T.C. პროგრამის ბიბლიოთეკა, წ. გრინდი, 30.10. - 1968 წ.

10. გლაგოლევი ვ.ვ. და სხვ. დეიტერონის D- მდგომარეობის ალბათობა // Zeitchrift fur Physik. - 1996. - A 356. - გვ.183-186.

11. გლაგოლევი ვ.ვ. მეტრი სიგრძის წყალბადის ბუშტის კამერის ოპტიკა // JINR წინასწარი ბეჭდვა.

12. ჰაჯი საიკა მ., ფიზ. რევ. - 1987. - C36. - გვ.2010წ.

13. ლედიგინა ნ.ბ. ვექტორისა და ტენზორის საანალიზო სიმძლავრეების გაზომვა დპ ელასტიურ გაფანტვაში 880 მევ ენერგიაზე // European Physical Journal. სპეციალური თემები. - 2008. - 162. -გვ.137-141.

14. ბაგ დ.ვ. და სხვ. ნუკლეონ-ნუკლეონის ჯამური კვეთები 1,1-დან 8 გევ/ც // ფიზ. რევ. ლეტ. - 1996. - 146. - გვ.980-992.

15. Bennett G. W. და სხვ. პროტონ-დეიტერონის გაფანტვა 1 BeV-ზე, ფიზ. რევ. ლეტ. - 1976. - 19. - გვ.387-390.

დიფერენციალური განივი კვეთა და ვექტორის ანალიზური სიმძლავრე D-P ელასტიურ გაფანტვაში 2.0 გევ-ზე A.A. ტერეხინი 1)’2)*, ვ.ვ. გლაგოლევი 2), ვ.პ. ლედიგინი2), ნ.ბ. ლედიგინა 2)

ბელგოროდის სახელმწიფო უნივერსიტეტი,

Studencheskaja St., 14, Belgorod, 308007, რუსეთი

2) ბირთვული კვლევების ერთობლივი ინსტიტუტი,

ჟოლიო-კჯურის ქ., 6, დუბნა, 141980, რუსეთი, * ელ. [ელფოსტა დაცულია]

აბსტრაქტული. მოხსენებულია გაზომვების შედეგები, ისევე როგორც დამუშავების პროცედურა ვექტორის საანალიზო სიმძლავრეების კუთხური დამოკიდებულების შესახებ Ay და დიფერენციალური განივი კვეთა dp-ელასტიური გაფანტვისთვის Ed = 2 გევ-ზე. მიღებული მონაცემები კარგად ემთხვევა არსებულ მონაცემებს და თეორიულ გამოთვლებს, რომლებიც გაკეთებულია რელატივისტური მრავალჯერადი გაფანტვის მოდელის ფარგლებში.

საკვანძო სიტყვები: ელასტიური dp-გაფანტვა, დიფერენციალური განივი, ანალიზის შესაძლებლობა.

480 რუბლი. | 150 UAH | $7.5 ", MOUSEOFF, FGCOLOR, "#FFFFCC",BGCOLOR, "#393939");" onMouseOut="return nd();"> ნაშრომი - 480 რუბლი, მიწოდება 10 წუთი 24 საათი დღეში, კვირაში შვიდი დღე და არდადეგები

ისუპოვი ალექსანდრე იურიევიჩი. ტენზორის ანალიზის უნარის გაზომვები T20 დეიტერონის ფრაგმენტაციის რეაქციაში პიონებად ნულოვანი კუთხით და პროგრამული უზრუნველყოფის შემუშავება მონაცემთა შეგროვების სისტემებისთვის პოლარიზებულ სხივებზე დამონტაჟებისთვის: დისერტაცია ... ფიზიკა-მათემატიკის მეცნიერებათა კანდიდატი: 01.04.16, 01.04.01. - დუბნა, 2005. - 142გვ.: ავად. RSL OD, 61 06-1/101

შესავალი

მე ექსპერიმენტის დაყენება 18

1.1 მოტივაცია 18

1.2 ექსპერიმენტული დაყენება 20

1.3 მეთოდოლოგიური გაზომვები და მოდელირება 24

1.4 ტრიგერის ორგანიზება და მუშაობის პრინციპი 33

II პროგრამული უზრუნველყოფა 40

II.1 შესავალი 40

II.2 მონაცემთა შეგროვებისა და დამუშავების სისტემა qdpb 42

II.3 მონაცემთა და აპარატურის კონფიგურირებადი ხედები 56

II.4 სესიაზე დამოკიდებული მონაცემთა წარმოდგენის საშუალებები. 70

II.5 DAQ სისტემა SPHERE 74

II. 6 პოლარიმეტრული მონაცემთა შეგროვების სისტემები 92

III. ექსპერიმენტის შედეგები და დისკუსია 116

III.1 სისტემური შეცდომების წყაროების ანალიზი 116

III.2 ექსპერიმენტული მონაცემები 120

შ.3. ექსპერიმენტული მონაცემების განხილვა 127

დასკვნა 132

ლიტერატურა 134

სამუშაოს შესავალი

B.1 შესავალი

სადისერტაციო ნაშრომში წარმოდგენილია გგოს ტენზორული საანალიზო სიმძლავრის გაზომვის ექსპერიმენტული შედეგები ტენზორული პოლარიზებული დეიტრონების კუმულაციურ (ქვეზღურბლ) პიონებად ფრაგმენტაციის რეაქციაში. გაზომვები განხორციელდა SPHERE თანამშრომლობით ტენსორული პოლარიზებული დეიტრონების სხივზე ბირთვული კვლევების ერთობლივი ინსტიტუტის მაღალი ენერგიის ლაბორატორიის ამაჩქარებლის კომპლექსში (LHE JINR, დუბნა, რუსეთი). პოლარიზაციის დაკვირვებათა შესწავლა იძლევა უფრო დეტალურ ინფორმაციას არაპოლარიზებულ ნაწილაკებთან რეაქციებთან შედარებით, ჰამილტონის ურთიერთქმედების, რეაქციის მექანიზმებისა და რეაქციაში ჩართული ნაწილაკების სტრუქტურის შესახებ. დღემდე, ბირთვების თვისებების საკითხი ნუკლეონის ზომაზე მცირე ან შესადარებელ მანძილზე არ არის ადეკვატურად შესწავლილი როგორც ექსპერიმენტული, ასევე თეორიული თვალსაზრისით. ყველა ბირთვიდან, დეიტრონი განსაკუთრებულ ინტერესს იწვევს: პირველ რიგში, ის არის ყველაზე შესწავლილი ბირთვი როგორც ექსპერიმენტული, ასევე თეორიული თვალსაზრისით. მეორეც, დეიტერონისთვის, როგორც უმარტივესი ბირთვისთვის, უფრო ადვილია რეაქციის მექანიზმების გაგება. მესამე, დეიტერონს აქვს არატრივიალური სპინის სტრუქტურა (სპინი ტოლია 1-ისა და არანულოვანი ოთხპოლუსიანი მომენტი), რომელიც იძლევა ფართო ექსპერიმენტულ შესაძლებლობებს სპინის დაკვირვების შესასწავლად. საზომი პროგრამა, რომლის ფარგლებშიც იქნა მიღებული სადისერტაციო ნაშრომში წარმოდგენილი ექსპერიმენტული მონაცემები, არის ატომური ბირთვების სტრუქტურის შესწავლის ბუნებრივი გაგრძელება რეაქციებში კუმულაციური ნაწილაკების წარმოქმნით არაპოლარიზებული ბირთვების შეჯახებისას, ასევე. პოლარიზაციის დაკვირვება დეიტრონის დაშლის რეაქციაში. სადისერტაციო ნაშრომში წარმოდგენილი ექსპერიმენტული მონაცემები შესაძლებელს ხდის დეიტრონის სპინის სტრუქტურის გაგებას მცირე ინტერნუკლეონურ დისტანციებზე და შეავსოს ინფორმაცია დეიტრონის სტრუქტურის შესახებ, მიღებული ლეპტონის ზონდის ექსპერიმენტებში და დაშლის რეაქციის შესწავლაში. ტენსორული პოლარიზებული დეიტრონების, და ამიტომ, როგორც ჩანს, აქტუალურია. დღეისათვის სადისერტაციო ნაშრომში წარმოდგენილი მონაცემები ერთადერთია, ვინაიდან ასეთი კვლევები საჭიროებს პოლარიზებული დეიტრონების სხივებს რამდენიმე გევ ენერგიით, რაც ამჟამად და მომდევნო რამდენიმე

წლები ხელმისაწვდომი იქნება მხოლოდ JINR LHE ამაჩქარებლის კომპლექსში, სადაც ბუნებრივია ამ მიმართულებით კვლევების გაგრძელება. აღნიშნული მონაცემები მოპოვებული იქნა საერთაშორისო თანამშრომლობის ფარგლებში, მოხსენებული იქნა არაერთ საერთაშორისო კონფერენციაზე და ასევე გამოქვეყნდა რეცენზირებად ჟურნალებში.

შემდგომ ამ თავში, ჩვენ წარმოგიდგენთ ინფორმაციას კუმულაციური ნაწილაკების შესახებ, რომელიც აუცილებელია შემდგომი პრეზენტაციისთვის, დეიტერონის დაშლის რეაქციის შესახებ ლიტერატურაში ცნობილი შედეგების მოკლე მიმოხილვაში გამოყენებული განმარტებები, რომლებიც გამოიყენება პოლარიზაციის დაკვირვებათა აღწერილობაში.

B.2 კუმულაციური ნაწილაკები

კუმულაციური ნაწილაკების დაბადების კანონზომიერებების შესწავლა მიმდინარეობს XX საუკუნის სამოცდაათიანი წლების დასაწყისიდან, , , , , , , , , , , , . კუმულაციური ნაწილაკების წარმოქმნით რეაქციების შესწავლა საინტერესოა იმით, რომ გვაწვდის ინფორმაციას მაღალი იმპულსის (> 0,2 გევ/ც) კომპონენტის ქცევის შესახებ ბირთვების ფრაგმენტაციაში. ეს დიდი შიდა მომენტები შეესაბამება პატარებს (xx > 1, სადაც კვეთები ხდება ძალიან მცირე.

უპირველეს ყოვლისა, მოდით განვსაზღვროთ, რა იქნება შემდგომში გაგებული ტერმინით „კუმულაციური ნაწილაკი“ (იხილეთ, მაგალითად, ცნობები მასში). ნაწილაკი ერთად,რეაქციაში დაბადებული:

აგ + აპ -Ї- c + x, (1)

ეწოდება "კუმულაციური", თუ დაკმაყოფილებულია შემდეგი ორი პირობა:

c ნაწილაკი წარმოიქმნება კინემატიკურ რეგიონში, რომელიც მიუწვდომელია თავისუფალი ნუკლეონების შეჯახებისას, რომლებსაც აქვთ იგივე იმპულსი თითო ნუკლეონზე, როგორც ბირთვები A/ და. აწრეაქციაში (1);

ნაწილაკი თანმიეკუთვნება ერთ-ერთი შეჯახებული ნაწილაკის ფრაგმენტაციის რეგიონს, ე.ი. უნდა გაკეთდეს ან

\Yზე-იგ\^\Yან-Yc\., (2)

სადაც იიარის შესაბამისი z ნაწილაკის სიჩქარე. პირველი პირობიდან გამომდინარეობს, რომ შეჯახებული ნაწილაკებიდან ერთი მაინც უნდა იყოს ბირთვი. მეორე პირობიდან ჩანს, რომ შეჯახებული ნაწილაკები ამ განსაზღვრებაში ასიმეტრიულად შედიან. ამ შემთხვევაში, ნაწილაკს, რომელიც სიჩქარით კუმულაციურთან უფრო ახლოს მდებარეობს, ფრაგმენტირებადი ნაწილაკი დაერქმევა, ხოლო მეორე შეჯახებული ნაწილაკი - ნაწილაკი, რომელზეც ხდება ფრაგმენტაცია. ჩვეულებრივ, კუმულაციური ნაწილაკების წარმოების ექსპერიმენტები ისეა მოწყობილი, რომ აღმოჩენილი ნაწილაკი სიჩქარის ინტერვალის მიღმა იმყოფება [Vpn, )%]. ამ შემთხვევაში, მეორე პირობა ამცირებს საკმარისად დიდი შეჯახების ენერგიის მოთხოვნას:

\ Uზემოთ - ზეთან\ « \Yალ~ Yგ\ = |U L// - იგ\ + \Yან-იალ\ . (4)

ექსპერიმენტული მონაცემებიდან გამომდინარეობს (იხ., მაგალითად, , , , , , , , , ), რომ ფიქსირებულ სამიზნეზე ექსპერიმენტებისთვის კუმულაციური ნაწილაკების სპექტრის ფორმა სუსტად არის დამოკიდებული შეჯახების ენერგიაზე, დაწყებული ინციდენტის ნაწილაკების ენერგიებიდან. თ > 3-4 გევ. ეს განცხადება ილუსტრირებულია ნახ. 1, რეპროდუცირებული დან, რომელიც გვიჩვენებს დამოკიდებულებებს ინციდენტის პროტონის ენერგიაზე: (ბ) სხვადასხვა ნიშნის პიონების გამომავალი თანაფარდობა 7r~/tr + და (ა) T 0 სპექტრის შებრუნებული დახრილობის პარამეტრი. დაახლოებისთვის Edcr/dp=სეჰრი (- T^/Tq)კუმულაციური პიონების წარმოებისთვის ჯვარი სექციები იზომება 180 კუთხით. ეს ნიშნავს, რომ სპექტრის ფორმის დამოუკიდებლობა პირველადი ენერგიისგან იწყება შეჯახების ნაწილაკების სიჩქარის სხვაობით. \ჰაu-იალ\ > 2.

კიდევ ერთი დადგენილი ნიმუში არის კუმულაციური ნაწილაკების სპექტრების დამოუკიდებლობა ნაწილაკების ტიპისგან, რომელზედაც ხდება ფრაგმენტაცია (იხ. ნახ. 2).

ვინაიდან სადისერტაციო ნაშრომი განიხილავს ექსპერიმენტულ მონაცემებს პოლარიზებული დეიტრონების კუმულაციური პიონებად ფრაგმენტაციის შესახებ, კუმულაციური ნაწილაკების წარმოქმნის რეაქციებში დადგენილი კანონზომიერებები (დამოკიდება ფრაგმენტული ბირთვის ატომურ მასაზე, დამოკიდებულება აღმოჩენილი ნაწილაკების ტიპზე და ა.შ.) უფრო დეტალურად არ იქნება განხილული. საჭიროების შემთხვევაში, მათი ნახვა შეგიძლიათ მიმოხილვებში: , , , .

- თ

თ 40 ზო

მ і-

წინამდებარე ექსპერიმენტი

დაახლოებით 7G*1TG "I

+ -

წარმოადგინეთ ექსპერიმენტი V მითითება 6

ბრინჯი. 1: დამოკიდებულება ინციდენტის პროტონის ენერგიაზე (ტრ) (ა) შებრუნებული ფერდობის პარამეტრი T 0 და (ბ) გამოსავლების თანაფარდობა ტტ~/ტგ + , ინტეგრირებული დაწყებული პიონის ენერგიიდან 100 მევ. წრეებით მონიშნული ფიგურა და მონაცემები აღებულია . სამკუთხედებით მონიშნული მონაცემები მოყვანილია დან.

B.3 ნაწილაკების პოლარიზებული მდგომარეობების აღწერა სპინით 1

შემდგომი პრეზენტაციის მოხერხებულობისთვის, ჩვენ ვაძლევთ მოკლე მიმოხილვას ცნებების , , რომლებიც გამოიყენება ნაწილაკების რეაქციების აღწერისას spin 1-ით.

ჩვეულებრივ ექსპერიმენტულ პირობებში, სპინის ნაწილაკების ანსამბლი (სხივი ან სამიზნე) აღწერილია სიმკვრივის მატრიცით. R,რომლის ძირითადი თვისებებია შემდეგი:

ნორმალიზაცია Sp(jo) = 1.

ჰერმიტიულობა p = p + .

დ-ჰ"

.,- თანვ

ო - სი 4 - Pbშ ლ

, . ვ,

" -" -. і.. -|-і-

კუმულაციური მასშტაბის ცვლადი Xთან

ბრინჯი. 2: კვეთის დამოკიდებულება კუმულაციური ნაწილაკების წარმოებისთვის კუმულაციური მასშტაბირების ცვლადზე Xთან (57) (იხ. პარაგრაფი III.2) სხვადასხვა სამიზნეებზე დეიტერონის სხივის ფრაგმენტაციისთვის ნულოვანი კუთხით პიონებად. სამუშაოდან გადაღებული სურათი.

3. ოპერატორისგან საშუალო დაახლოებით გათვლილიროგორც (O) = Sp(Op).

ნაწილაკების ანსამბლის (განსაზღვრულობისთვის, სხივის) პოლარიზაცია 1/2 სპინით ხასიათდება სპინის მიმართულებით და საშუალო მნიშვნელობით. რაც შეეხება ნაწილაკებს სპინით 1, უნდა განვასხვავოთ ვექტორული და ტენსორის პოლარიზაცია. ტერმინი "ტენსორის პოლარიზაცია" ნიშნავს, რომ ნაწილაკების აღწერილობაში სპინი 1 იყენებს მეორე რანგის ტენსორს. ზოგადად, ნაწილაკები სპინით / აღწერილია რანგის ტენზორით 21, ისე, რომ / > 1-ისთვის უნდა განვასხვავოთ მე-2 და მე-3 რანგის პოლარიზაციის პარამეტრები და ა.შ.

1970 წელს პოლარიზაციის ფენომენების მე-3 საერთაშორისო სიმპოზიუმზე მიღებულ იქნა ე.წ. მედისონის კონვენცია, რომელიც, კერძოდ, არეგულირებს პოლარიზაციის ექსპერიმენტების აღნიშვნას და ტერმინოლოგიას. ბირთვული რეაქციის ჩაწერისას L(a, b)Bისრები მოთავსებულია ნაწილაკებზე, რომლებიც რეაგირებენ პოლარიზებულ მდგომარეობაში ან პოლარიზაციის მდგომარეობაზეა დაფიქსირებული. მაგალითად, აღნიშვნა 3 H(rf,n) 4 He ნიშნავს, რომ არაპოლარიზებული სამიზნე 3 H დაბომბულია პოლარიზებული დეიტრონებით. დდა რომ შეინიშნება მიღებული ნეიტრონების პოლარიზაცია.

როდესაც ვსაუბრობთ ნაწილაკების პოლარიზაციის გაზომვაზე ბბირთვულ რეაქციაში ჩვენ ვგულისხმობთ პროცესს L(a, ბ) B,იმათ. ამ შემთხვევაში, სხივი და სამიზნე არ არის პოლარიზებული. პარამეტრებს, რომლებიც აღწერს ცვლილებებს რეაქციის განივი მონაკვეთში, როდესაც სხივი ან სამიზნე (მაგრამ არა ორივე) პოლარიზებულია, ეწოდება ფორმის რეაქციის საანალიზო ძალა. A(a, b)B.ამრიგად, განსაკუთრებული შემთხვევების გარდა, ნათლად უნდა გამოიყოს პოლარიზაცია და ანალიტიკური შესაძლებლობები, რადგან ისინი ახასიათებენ სხვადასხვა რეაქციას.

ტიპის რეაქციები A(a, b)B, A(a, b)Bდა ა.შ. პოლარიზაციის გადაცემის რეაქციას უწოდებენ. ნაწილაკების სპინის მომენტებთან დაკავშირებული პარამეტრები ბდა ნაწილაკებს a, უწოდებენ პოლარიზაციის გადაცემის კოეფიციენტებს.

ტერმინი „სპინის კორელაციები“ გამოიყენება ფორმის რეაქციების შესწავლის ექსპერიმენტებზე A(a, b)Bდა A(a, b)B,უფრო მეტიც, ამ უკანასკნელ შემთხვევაში, ორივე წარმოქმნილი ნაწილაკების პოლარიზაცია უნდა გაიზომოს იმავე მოვლენაში.

ექსპერიმენტებში პოლარიზებული ნაწილაკების სხივით (ანალიზის შესაძლებლობების გაზომვები), მედისონის კონვენციის შესაბამისად, ღერძი ზხელმძღვანელობს სხივის ნაწილაკების იმპულსი კჯნ, ღერძი y - on მდე (პ X კგარეთ(ანუ რეაქციის სიბრტყის პერპენდიკულარული) და ღერძი Xუნდა იყოს მიმართული ისე, რომ მიღებული კოორდინატთა სისტემა იყოს მარჯვნივ.

ნაწილაკების სისტემის პოლარიზაციის მდგომარეობა სპინით მეშეიძლება სრულად იყოს აღწერილი (2/+1) 2 -1 პარამეტრებით. ამრიგად, ნაწილაკებისთვის სპინი 1/2, სამი პარამეტრი პივექტორის ფორმირება R,პოლარიზაციის ვექტორს უწოდებენ. გამოხატვა spin 1/2 ოპერატორის თვალსაზრისით, აღინიშნა ა,შემდეგი:

პი =წy,Z, (5)

სადაც კუთხური ფრჩხილები ნიშნავს ანსამბლის ყველა ნაწილაკზე (ჩვენს შემთხვევაში, სხივის) საშუალო შეფასებას. აბსოლუტური ღირებულება რშეზღუდული \p\ 1. თუ არათანმიმდევრულად შევურიოთ n + ნაწილაკები სუფთა სპინის მდგომარეობაში, ე.ი. მთლიანად პოლარიზებული გარკვეული მიმართულებით და n_ ნაწილაკები სრულიად პოლარიზებული საპირისპირო მიმართულებით, პოლარიზაცია იქნება p =" + ^~ , ან

+ p = N + ~N_, (6)

თუ ქვეშ ნ + = პპ+ პ _ და JV_ = ~jf^- გაიგეთ ნაწილაკების ფრაქცია თითოეულ ორ მდგომარეობაში.

ვინაიდან ნაწილაკების პოლარიზაცია სპინი 1-ით აღწერილია ტენზორით, მისი წარმოდგენა ხდება უფრო რთული და ნაკლებად ვიზუალური. პოლარიზაციის პარამეტრები არის რამდენიმე დაკვირვებადი სიდიდე

დატრიალებული ოპერატორი 1, ს.გამოყენებულია პოლარიზაციის შესაბამისი პარამეტრების განმარტებების ორი განსხვავებული ნაკრები - დეკარტის ტენსორის მომენტები ri rcდა სპინის ტენსორები tjsq. დეკარტის კოორდინატებში, მედისონის კონვენციის მიხედვით, პოლარიზაციის პარამეტრები განისაზღვრება როგორც

პი= (Si)(ვექტორული პოლარიზაცია), (7)

პიჟ- -?(SiSj.+ SjSi)- 25 იჯ(ტენზორის პოლარიზაცია), (8)

სადაც S-დატრიალებული ოპერატორი 1, მე, ჯ= x, y, z.Იმდენად, რამდენადაც

S(S+1).= 2, (9)

ჩვენ გვაქვს კავშირი

Рхх + რუი + პზ = 0 (10)

ამრიგად, ტენზორის პოლარიზაცია აღწერილია ხუთი დამოუკიდებელი რაოდენობით (გვzx, რუუ, რჰუ, გვXზ, პიზ)->რომელიც პოლარიზაციის ვექტორის სამ კომპონენტთან ერთად იძლევა რვა პარამეტრს ნაწილაკების პოლარიზებული მდგომარეობის აღსაწერად სპინით 1. შესაბამისი სიმკვრივის მატრიცა შეიძლება დაიწეროს როგორც:

P = \i^ + \is + \vij(SiSj+ SjSi)).. (11)

პოლარიზაციის მდგომარეობის აღწერა სპინის ტენსორების თვალსაზრისით მოსახერხებელია, რადგან ისინი უფრო ადვილია ვიდრე დეკარტიული, ისინი გარდაიქმნება კოორდინატთა სისტემის ბრუნვის დროს. სპინის ტენსორები ერთმანეთთან დაკავშირებულია შემდეგი ურთიერთობით (იხ.):

hq~N(fc i9i fc 2&|fcg)4 w ,4 2(ft, (12)

სადაც (კიკიკ 2 q2\kq) ~კლებშ-გორდანის კოეფიციენტები და ნ- ნორმალიზაციის კოეფიციენტი, შერჩეული ისე, რომ პირობა შესრულდეს

სპ.(MU) = (^ + 1)^,^ (13)

დატრიალების ყველაზე დაბალი მომენტებია:

І 11 \u003d 7 ^ (^ + ^ y) "(14)

t\ -\ = -^(Sx- არისწ) .

დატრიალებისთვის/ინდექსისთვის რომაწარმოებს მნიშვნელობებს 0-დან 21, a |e| კ.უარყოფითი მნიშვნელობები ქშეიძლება გაუქმდეს, რადგან არსებობს კავშირი ტკ _ ქ = (-1)41 + $# spin 1 სფერული ტენსორის მომენტები განისაზღვრება როგორც

t\\ ~ ~*- (Sx ) (ვექტორული პოლარიზაცია),

tii.= -&((Sს+ iSy)Sგ.+ სx(სx+ არისწ)) ,

გამარჯობა = 2 ((Sx+ iSy) 2 ) (ტენზორის პოლარიზაცია).

ამრიგად, ვექტორული პოლარიზაცია აღწერილია სამი პარამეტრით: რეალური თ\ოდა ყოვლისმომცველი "შენ,და ტენსორის პოლარიზაცია - ხუთი: რეალური I20 და რთული I2b ^22-

შემდეგი, განიხილეთ სიტუაცია, როდესაც სპინ სისტემას აქვს ღერძული სიმეტრია С ღერძის მიმართ (ნოტაცია ზგაემგზავრეთ განსახილველ რეაქციასთან ასოცირებულ კოორდინატულ სისტემაში, როგორც ზემოთ იყო აღწერილი). ეს კონკრეტული შემთხვევა საინტერესოა, რადგან პოლარიზებული იონების წყაროებიდან სხივებს ჩვეულებრივ აქვთ ღერძული სიმეტრია. წარმოვიდგინოთ ასეთი მდგომარეობა, როგორც არათანმიმდევრული ნარევი, რომელიც შეიცავს წილადს N+ნაწილაკები ერთად ტრიალებს გასწვრივ, წილადი N-ნაწილაკები ერთად ტრიალებს - და ნაწილაკების JVo ფრაქცია ტრიალებს თანაბრად გადანაწილებული მიმართულებით k-ზე პერპენდიკულარულ სიბრტყეში. ამ შემთხვევაში, სხივის მხოლოდ ორი პოლარიზაციის მომენტი არ არის ნულოვანი. ტ(ან sch)და ტ 2 ქ(ან R#).მოდით მივმართოთ კვანტიზაციის ღერძი C სიმეტრიის ღერძის გასწვრივ და შევცვალოთ i აღნიშვნით t და z to (". აშკარაა, რომ (*%) უბრალოდ უდრის ნ + - iV_ და (15) და (7) მიხედვით:

ty = \-(iV+-JV_) ან (17)

p = (N + - i\L) (ვექტორული პოლარიზაცია).

(16) და (8)-დან გამომდინარეობს, რომ

T2o = -^(l-3iVo) ან (18)

პტფ= (1 - 3iVo) (ტენზორის პოლარიზაცია ან გასწორება),

სადაც გამოიყენება, რომ (JV+ + i\L) = (1 - iV 0).

თუ მე-2 რანგის ყველა მომენტი არ არის (ნ 0 = 1/3) საუბრობენ წმინდა ვექტორული სხივის პოლარიზაციაზე. ასეთი სხივის პოლარიზაციის მაქსიმალური შესაძლო მნიშვნელობები

tії" = იფიფიან C 19)

pmax. _ 2/3 (სუფთა ვექტორული პოლარიზაცია).

წმინდა ტენზორული პოლარიზაციის შემთხვევაში (tu = 0) (17) და (18) განტოლებიდან ვიღებთ

-y/2 2 ცხიმიანი (20)

ქვედა ზღვარი შეესაბამება არა= 1, ზედა - N+ ~ N_= 1/2.

ზოგადად, სიმეტრიის ღერძი თან,წყაროდან პოლარიზებული სხივი შეიძლება თვითნებურად იყოს ორიენტირებული კოორდინატთა სისტემის მიმართ xyz,დაკავშირებული რეაქციასთან. მოდით გამოვხატოთ სპინის მომენტები ამ სისტემაში. თუ ღერძის ორიენტაცია (დაყენებულია კუთხეებით /3 (ღერძებს შორის ზდა გ) და ვ(როტაცია ჩართულია - ვღერძის გარშემო ზმოაქვს C ღერძი სიბრტყეში yz),როგორც ნაჩვენებია ნახ. 3 და სისტემაში თან,სხივის პოლარიზაციაა t\ 0 , m 20, შემდეგ სისტემაში ტენსორის მომენტები xyzთანაბარია:

ვექტორული მომენტები: ტენზორული მომენტები:

ტ 20 = y(3cos 2 /?- i) , (21)

ისნ = ^8 IP0Єთუ. თილ= " %T2 % Silljgcos/fe**",

წ/2 წ/2

ზოგად შემთხვევაში, უცვლელი განყოფილება a = Edijdpრეაქციები A(a,b)Bიწერება როგორც:

რაოდენობები ტ)სჩ რეაქციის ანალიზურ უნარებს უწოდებენ. მედისონის კონვენცია რეკომენდაციას უწევს, რომ ტენზორის ანალიზის ძალა აღინიშნოს როგორც ტკქ (სფერული) და აისაწ(კარტეზიული). ოთხი საანალიზო უნარი - ვექტორი GTდა და ტენსორი T 20, თგ\ და თії

ბრინჯი. 3: სიმეტრიის ღერძის ორიენტაცია (პოლარიზებული სხივი კოორდინატულ სისტემასთან შედარებით xyz,რეაქციასთან დაკავშირებული xz-რეაქციის სიბრტყე, /3 - კუთხე ღერძებს შორის ზ(შევარდნის სხივის მიმართულება) და როტაცია - ვღერძის გარშემო ზიწვევს ღერძი; თვითმფრინავში yz.

- არიანრეალური პარიტეტის შენარჩუნების გამო და 7\ 0 = 0. ამ შეზღუდვების გათვალისწინებით, განტოლება (22) იღებს ფორმას:

a = cro, , , . მთლიანობაში, მიღებული ექსპერიმენტული სპექტრები კარგად არის აღწერილი სპექტრებით

თატორის მექანიზმი ჩვეულებრივი WFD-ის გამოყენებით, მაგალითად, Reid ან Paris WFD.

ბრინჯი. 5: ნუკლეონის ფარდობითი იმპულსის განაწილება დეიტერონში, ამოღებული ექსპერიმენტული მონაცემებიდან დეიტრონის მონაწილეობით სხვადასხვა რეაქციებისთვის. სამუშაოდან გადაღებული სურათი.

ასე რომ, ნახ. 5 გვიჩვენებს, რომ დეიტერონში ნუკლეონების იმპულსის განაწილება კარგ თანხვედრაშია, რაც მიღებულია რეაქციების მონაცემებიდან: დეიტერონზე ელექტრონების არაელასტიური გაფანტვა. d(e,e")X, ელასტიური პროტონ-დეიტრონის უკან გაფანტვა p(d,p)dდა დეიტრონის კოლაფსი. გარდა შიდა პულსის ინტერვალისა რომ 300-დან 500 MeV/c-მდე, მონაცემები აღწერილია მაყურებლის მექანიზმით, Paris PFD-ის გამოყენებით. გამოიყენეს დამატებითი მექანიზმები ამ სფეროში შეუსაბამობის ასახსნელად. კერძოდ, შუალედურ მდგომარეობაში პიონის გადანაწილების წვლილის გათვალისწინებით, შესაძლებელს ხდის მონაცემების დამაკმაყოფილებლად აღწერას. თუმცა, გათვლებში გაურკვევლობა არის დაახლოებით 50 % წვეროს ფუნქციის ცოდნაში გაურკვევლობის გამო ირნი,რაც, გარდა ამისა, ასეთ გამოთვლებში უნდა იყოს ცნობილი მასის გარსის გარეთ. ამ ნაშრომში, ექსპერიმენტული სპექტრების ასახსნელად, გავითვალისწინეთ ის ფაქტი, რომ დიდი შიდა მომენტებისთვის (ანუ მცირე ინტერნუკლეონთა დისტანციებზე)

იანი სასტუმრო- 0,2/"რომ)შეიძლება გამოჩნდეს თავისუფლების არაბირთვული ხარისხი. კერძოდ, ამ ნაწარმოებში, ექვსი კვარკის კომპონენტის ნაზავი \6q),რომლის ალბათობაც იყო ~-4.%.

ამრიგად, შეიძლება აღინიშნოს, რომ მთლიანობაში, დეიტრონების პროტონებად დაშლის დროს მიღებული პროტონების სპექტრები ნულოვანი კუთხით შეიძლება აღწერილი იყოს ~ 900 მევ/ც შიდა მომენტამდე. ამ შემთხვევაში აუცილებელია ან იმ დიაგრამების გათვალისწინება იმპულსის მიახლოების შემდეგ, ან PFD-ის შეცვლა თავისუფლების არანუკლეონური ხარისხის შესაძლო გამოვლინების გათვალისწინებით.

დეიტერონის დაშლის რეაქციის პოლარიზაციის დაკვირვებები მგრძნობიარეა PFD კომპონენტების შედარებითი წვლილისთვის, რომელიც შეესაბამება სხვადასხვა კუთხური მომენტს, ამიტომ პოლარიზებული დეიტრონების ექსპერიმენტები იძლევა დამატებით ინფორმაციას დეიტერონის სტრუქტურისა და რეაქციის მექანიზმების შესახებ. ამჟამად არსებობს ვრცელი ექსპერიმენტული მონაცემები ტენზორის საანალიზო სიმძლავრის შესახებ თ 2 შესახებტენზორული პოლარიზებული დეიტრონების დაშლის რეაქციისთვის. მაყურებლის მექანიზმში შესაბამისი გამოხატულება მოცემულია ზემოთ, იხილეთ (30). ექსპერიმენტული მონაცემები თ 2 q,მიღებული სამუშაოები , , , , , , , , ნაჩვენებია ნახ. 6, რომელიც გვიჩვენებს, რომ 0,2 × 0,25 გევ/ც რიგის შიდა მომენტიდან დაწყებული, მონაცემები არ არის აღწერილი ზოგადად მიღებული ორკომპონენტიანი PFD-ებით.

საბოლოო მდგომარეობაში ურთიერთქმედების აღრიცხვა აუმჯობესებს ექსპერიმენტულ მონაცემებთან შეთანხმებას 0,3 გევ/ც რიგის მომენტამდე. დეიტერონში ექვსი კვარკ კომპონენტის წვლილის აღრიცხვა საშუალებას გაძლევთ აღწეროთ მონაცემები 0,7 გევ/ც რიგის შიდა მომენტამდე. Მოქმედება თ 2 შესახებ 0,9 - ლ 1 გევ/ც რიგის მომენტისთვის საუკეთესოდ შეესაბამება QCD-ის ფარგლებში გამოთვლებს შემცირებული ბირთვული ამპლიტუდების მეთოდით, , სხვადასხვა ნუკლეონის კვარკების ანტისიმეტრიიზაციის გათვალისწინებით.

ასე რომ, შეაჯამეთ ზემოთ:

ექსპერიმენტული მონაცემები არაპოლარიზებული დეიტრონების პროტონებად ფრაგმენტაციის ჯვარედინი მონაკვეთისთვის ნუკლეონის მოდელის მიხედვით შეიძლება იყოს აღწერილი.

დღემდე, T20-ის მონაცემები აღწერილია მხოლოდ თავისუფლების არანუკლეონური ხარისხით.

მეთოდური გაზომვები და მოდელირება

რეაქციის d + A -(0 - 0) + X რელატივისტური პოლარიზებული დეიტრონების კუმულაციური პიონებად დაშლა G20 ტენსორის საანალიზო სიმძლავრის გაზომვები ჩატარდა სინქროფაზოტრონის LHE JINR-ის ნელი ექსტრაქციის სისტემის 4V არხზე. არხი 4B მდებარეობს ამაჩქარებლის კომპლექსის მთავარ აზომვით დარბაზში (ე.წ. კორპუსი 205). პოლარიზებული დეიტრონები შეიქმნა POLYA-RIS წყაროს მიერ, რომელიც აღწერილია .

გაზომვები განხორციელდა შემდეგ პირობებში: 1. სხივის დაჭიმვის მნიშვნელობა (გამოღების დრო) იყო 400 500 ms; 2. გამეორების სიხშირე 0,1 ჰც; 3. ინტენსივობა მერყეობდა 1109-დან 5109 დეიტერონამდე წვეთში; 4. დეიტერონის სხივის ტენზორული პოლარიზაციის სიდიდე იყო pzz 0,60-0,77, ოდნავ იცვლებოდა (არაუმეტეს 10%, იხ. .25; 5: პოლარიზაციის კვანტიზაციის ღერძი ყოველთვის ვერტიკალურად იყო მიმართული; 6. მოწოდებული იყო სამი პოლარიზაციის მდგომარეობა - "+" (პოლარიზაციის დადებითი ნიშანი), "-" (პოლარიზაციის უარყოფითი ნიშანი), "0" (პოლარიზაციის არარსებობა), რომელიც ცვლიდა ამაჩქარებლის თითოეულ ციკლს, ასე რომ სამ თანმიმდევრულ ციკლში სხივს ჰქონდა სხვადასხვა პოლარიზაციის მდგომარეობა. გაზომვების პირველ სერიაში, რომელიც ჩატარდა 1995 წლის მარტში, ვექტორისა და ტენსორის პოლარიზაციის სიდიდე გაზომილი იყო გაზომვების სრული ციკლის (სესიის) დასაწყისში და ბოლოს ნაშრომში აღწერილი მაღალი ენერგიის პოლარიმეტრის გამოყენებით - ე.წ. - დაუძახა. პოლარიმეტრი ALPHA.

გაზომვების პირველ სერიაში , , გამოვიყენეთ ნახ. 8 არის კონფიგურაციის კონფიგურაცია სამიზნეზე, რომელიც მდებარეობს ფოკუსში F3 (ჩვენ მას დავარქმევთ „პირველ დაყენებას“ მოკლედ).

პირველადი დეიტრონების ამოღებული სხივი ფოკუსირებული იყო ოთხპოლუსიანი ლინზების დულეტით F3 ფოკუსზე მდებარე სამიზნეზე. ინტენსივობის განაწილება სამიზნეზე სხივის მიმართულების პერპენდიკულარულ სიბრტყეში ახლოს იყო გაუსის განაწილებასთან mx n 6 მმ და y ≈ 9 მმ დისპერსიებით ჰორიზონტალური და ვერტიკალური ღერძების გასწვრივ, შესაბამისად. გამოყენებული იქნა ცილინდრული ნახშირბადის სამიზნეები (50,4 გ/სმ2 და 23,5 გ/სმ2) 10 სმ დიამეტრით, რამაც შესაძლებელი გახადა ვივარაუდოთ, რომ მთელი პირველადი სხივი მოხვდა სამიზნეს.

სამიზნეზე დეიტერონის სხივის ინტენსივობის მონიტორინგი განხორციელდა იონიზაციის კამერის 1C (იხ. სურ. 8), რომელიც მდებარეობს სამიზნის წინ მისგან 1 მ მანძილზე, და ორი სკინტილაციური ტელესკოპით Mi და M2, თითოეული სამი მრიცხველი, მიმართულია ალუმინის კილიტაზე 1 მმ სისქით. მონიტორები არ არის მთლიანად დაკალიბრებული. ფარდობითი ინტენსივობის განსაზღვრაში სხვაობა სხვადასხვა მონიტორზე 5%-ს აღწევდა. ეს განსხვავება შედიოდა სისტემურ შეცდომაში.

სცინტილაციის მრიცხველები F4 (F4b F42), F5 (F5i) და F6 (F6i) კერებზე გამოიყენებოდა ფრენის დროის გასაზომად 74 მეტრის (F4-F6) და 42 მეტრის (F5-F6) ბაზებზე. ტრიგერის გენერირებისთვის გამოყენებული იქნა სცინტილაციის მრიცხველები Si და Sz და, საჭიროების შემთხვევაში, ჩერენკოვის მრიცხველი C (გარდმოქცევის ინდექსით n = 1.033). Scintillation hodoscopes HOX, HOY, HOU, H0V გამოყენებული იქნა F6 სხივის პროფილის გასაკონტროლებლად. მრიცხველების მახასიათებლები მოცემულია ცხრილში 1. ექსპერიმენტის პირველმა პარამეტრმა, ექვსი გადახრის მაგნიტის არსებობის გამო, შესაძლებელი გახადა უმნიშვნელოდ მცირე (10–4-ზე ნაკლები) ფონის/სიგნალის თანაფარდობა დროის განმავლობაში. -ფრენის სპექტრები დადებითად დამუხტულ ნაწილაკებზეც კი. პროტონების ჩახშობა (მაგნიტუდის ორი ბრძანებით) გამომწვევში ჩერენკოვის მრიცხველის გამოყენებით გამოიყენებოდა მკვდარი დროის შესამცირებლად. ასეთი პარამეტრის უხერხულობა დაკავშირებულია დიდი რაოდენობით მაგნიტური ელემენტების ხელახალი კონფიგურაციის აუცილებლობასთან. მაშასადამე, ექსპერიმენტული მონაცემები პირველ პარამეტრში შეგროვდა ფიქსირებული პიონის იმპულსით 4 ვ (3.0 გევ/ც), რომლის ქვეზღურბლის ხარისხის ზრდა მიიღწევა დეიტერონის იმპულსის შემცირებით. გაზომვების მეორე სერიაში, რომელიც ჩატარდა 1997 წლის ივნის-ივლისში, მონაცემები შეგროვდა კონფიგურაციის ოდნავ განსხვავებულ კონფიგურაციაში სამიზნეზე, რომელიც მდებარეობს F5 ფოკუსზე (შემდგომში „მეორე დაყენება“), როგორც ნაჩვენებია ნახ. . 9. ასეთ ფორმულირებაში იზრდება სათავე მრიცხველების დატვირთვები, განსაკუთრებით დადებით ნაწილაკებზე გაზომვისას. ასეთი დატვირთვების გავლენის შესამცირებლად, NT სცინტილაციური ჰოდოსკოპი გამოიყენეს სათავეში, რომელიც შედგებოდა რვა პლასტმასის სკინტილატორისგან, რომლებიც დათვალიერებული იყო FEU-87-ის ორივე მხრიდან. ამ ჰოდოსკოპის სიგნალები გამოიყენებოდა ფრენის დროის ანალიზისთვის (30 მ-ზე დაყრდნობით), რომელიც ამ შემთხვევაში თითოეული ელემენტისთვის დამოუკიდებლად ხორციელდებოდა. სხივის პოზიციას და პროფილს (ცული 4 მმ, ty = 9 მმ) სამიზნეზე აკვირდებოდა მავთულის კამერით, ინტენსივობას - 1C იონიზაციის კამერით და M და Mg ცინტილაციური ტელესკოპებით.მეორე სერიის გაზომვები განხორციელდა. წყალბადის სამიზნით (7 გ/სმ2), ბერილიუმის სამიზნით (36 გ/სმ2) პარალელეპიპედის სახით, მინიმალური განივი (სხივის მიმართ) ზომით 8x8 სმ2 და ნახშირბადის სამიზნით (55 გ/სმ2). ) ცილინდრული ფორმის დიამეტრი 10 სმ. ნაჩვენებია ცხრილში 3.

კონფიგურირებადი მონაცემები და ტექნიკის ხედები

სამუშაო მოდულის ჩაწერის რეკომენდებული გზა არის ის, რომ წაკითხვა და ჩაწერა შესრულებულია ბუფერული შეყვანის და გამომავალი ოპერაციების სახით ბლოკირების პროცესის სტანდარტულ შეყვანის და გამომავალი ნაკადებზე; SIGPIPE სიგნალი და EOF მდგომარეობა იწვევს პროცესის ნორმალურად შეწყვეტას. სამუშაო მოდული შეიძლება განხორციელდეს როგორც დამოკიდებული, ისე დამოუკიდებელი შეგროვებული მონაცემების შემადგენლობიდან (ანუ, პაკეტის ორგანოების შინაარსი) და სერვისული აღჭურვილობის (შემდგომში მოხსენიებული, როგორც "სესიაზე დამოკიდებული" და "სესიაზე დამოუკიდებელი"4, შესაბამისად. ).

საკონტროლო მოდული არის პროცესი, რომელიც არ მუშაობს მონაცემთა პაკეტების ნაკადთან და გამიზნულია, როგორც წესი, qdpb სისტემის ზოგიერთი ელემენტის (ებ)ის გასაკონტროლებლად. ამრიგად, ასეთი მოდულის დანერგვა არ არის დამოკიდებული პაკეტის ნაკადის შიგთავსზე და არც პაკეტის ორგანოების შიგთავსზე, რაც უზრუნველყოფს მის უნივერსალურობას (სესიის დამოუკიდებლობას).

გარდა ამისა, პროცესები, რომლებიც იღებენ წყაროს მონაცემებს არა პაკეტის ნაკადების საშუალებით, ასევე კლასიფიცირდება აქ, მაგალითად, SPHERE DAQ სისტემის მიმდინარე იმპლემენტაციაში დამუშავებული მონაცემების წარმოდგენის (ვიზუალიზაციის) მოდულები, იხილეთ პარაგრაფი II.5. ასეთი საკონტროლო მოდული შეიძლება განხორციელდეს სესიაზე დამოუკიდებლად ან სესიაზე დამოკიდებული გზით.

სერვისის მოდული არის პროცესი, რომელიც აწყობს პაკეტების ნაკადებს და არ ცვლის მათში. მას შეუძლია წაიკითხოს პაკეტის ნაკადიდან და/ან ჩაწეროს პაკეტის ნაკადში, ხოლო სერვისის მოდულის შეყვანისა და გამომავალი ნაკადების შინაარსი იდენტურია. სერვისის მოდულის დანერგვა არ არის დამოკიდებული პაკეტების ნაკადის შიგთავსზე და არც პაკეტის ორგანოების შიგთავსზე, რაც უზრუნველყოფს მის უნივერსალურობას.

განშტოების წერტილი არის საწყისი და/ან დასასრული წერტილი მრავალჯერადი პაკეტის ნაკადისთვის და მიზნად ისახავს შექმნას მრავალი იდენტური გამომავალი პაკეტის ნაკადი რამდენიმე სხვადასხვა შეყვანის პაკეტის ნაკადიდან (განსხვავებული წყაროებით გენერირებული). ფილიალის წერტილი არ ცვლის პაკეტების შინაარსს. განშტოების წერტილის განხორციელება დამოუკიდებელია პაკეტის ნაკადების შინაარსისგან, რაც მას უნივერსალურს ხდის. გამომავალ ნაკადში სხვადასხვა შეყვანის ნაკადებიდან პაკეტების თანმიმდევრობა თვითნებურია, მაგრამ თითოეული შეყვანის ნაკადის პაკეტების თანმიმდევრობა შენარჩუნებულია: განშტოების წერტილი ასევე ახორციელებს პაკეტის ბუფერს და უზრუნველყოფს მისი მართვის საშუალებას. რეკომენდირებულია განშტოების წერტილის დანერგვა, როგორც OS ბირთვის ნაწილი (ჩატვირთვის მოდულის ან დრაივერის სახით), რომელიც უზრუნველყოფს შესაბამის სისტემურ ზარს (ზარებს) საკუთარი მდგომარეობის მართვისთვის, ამ მდგომარეობის გარეთ გაცემისთვის, პაკეტის ბუფერის მართვისთვის, მასთან მომუშავე შემავალი და გამომავალი ნაკადების რეგისტრაცია. შიდა მდგომარეობიდან გამომდინარე, განშტოების წერტილი syscall იღებს (ბლოკავს მიღებას, იღებს და იგნორირებას უკეთებს) პაკეტებს ნებისმიერი შეყვანის ნაკადიდან და syscall აგზავნის (ბლოკავს ყველა მიღებულ პაკეტ(ებს) გამომავალ ნაკადს.

მოვლენის stitcher5 არის განშტოების წერტილის ვარიანტი, რომელიც ასევე შექმნილია რამდენიმე იდენტური გამომავალი პაკეტის ნაკადის შესაქმნელად პაკეტების სხვადასხვა (სხვადასხვა წყაროდან) შეყვანის ნაკადიდან. მოვლენის სტიჩერი ცვლის პაკეტების შიგთავსს შემდეგნაირად: თითოეული გამომავალი პაკეტის სათაური მიიღება ახალი პაკეტის სათაურის შექმნით, ხოლო სხეული მიიღება ერთი ან რამდენიმე სხეულის (თითოეული რეგისტრირებულიდან) თანმიმდევრული შეერთებით. შეყვანის ნაკადი - ე.წ. შეყვანის არხი) ე.წ. შეყვანის პაკეტები "შეესაბამება" მას. მიმდინარე განხორციელებაში, შეყვანისა და გამომავალი პაკეტების შესატყვისად, საჭიროა შემდეგი: - შემავალი და გამომავალი პაკეტების ტიპების (header.type) თანხვედრა, გამოცხადებული თითოეული შეყვანის არხისთვის, როდესაც ის რეგისტრირებულია, და - რიცხვების შესატყვისი (header. .num) შეყვანის პაკეტების კანდიდატებისთვის შესატყვისი ყველა შეყვანის არხში. ტერმინი „ღონისძიების შეკერვა“ დაინერგა, რადგან ის უფრო ზუსტად ახასიათებს შემოთავაზებულ (საკმაოდ მარტივ) ფუნქციონირებას, განსხვავებით საკმაოდ რთული სისტემებისგან, რომელსაც ეწოდება „ივენთ მშენებელი“. პაკეტები ტიპებით, რომლებსაც არ აქვთ დეკლარირებული შესატყვისი, უგულებელყოფილია, როდესაც ისინი შედიან შეყვანის არხებში. ნომრების მქონე პაკეტები, რომლებიც არ ემთხვევა ყველა შეყვანის არხს, გაუქმებულია. ღონისძიების სტიჩერის განხორციელება დამოუკიდებელია პაკეტების შიგთავსისაგან. რეკომენდირებულია მოვლენის სტიჩერის დანერგვა, როგორც OS ბირთვის ნაწილი (ჩატვირთვის მოდულის ან დრაივერის სახით), რომელიც უზრუნველყოფს შესაბამის სისტემურ ზარს (ზარებს) საკუთარი მდგომარეობის მართვისთვის, ამ მდგომარეობის გარეთ გაცემისთვის და შეყვანისა და გამომავალი რეგისტრაციისთვის. მასთან მომუშავე ნაკადები. ზედამხედველი არის საკონტროლო (ან მოქმედი, თუ საკონტროლო პაკეტები დანერგილია) მოდული, რომელიც მინიმუმ იწყებს, აჩერებს და აკონტროლებს qdpb სისტემას სისტემის მომხმარებლის (შემდგომში „ოპერატორი“) ბრძანებით. ზედამხედველის ქმედებების შესაბამისობა ოპერატორის ბრძანებებთან აღწერილია პირველი sv.conf(S) კონფიგურაციის ფაილში. მიმდინარე განხორციელებაში, კონფიგურაციის ფაილი არის makefile. qdpb სისტემის ელემენტები იმართება ამ ელემენტების მიერ მოწოდებული მექანიზმების მეშვეობით. qdpb სისტემის მართული ელემენტებია: OS ბირთვის ელემენტები (ტექნიკის მოვლის ქვესისტემის ჩატვირთვადი მოდულები, განშტოების წერტილ(ებ)ი, მოვლენის სტიკერ(ები); სამუშაო მოდულები. არ არის უზრუნველყოფილი qdpb სისტემის სხვა ელემენტების მართვა, ისევე როგორც რეაქცია სისტემაში არსებულ სიტუაციებზე. დისტანციური მართვისთვის, ე.ი. qdpb სისტემის ელემენტების მართვა კომპიუტერებზე, გარდა ზედამხედველისა, რომელიც ამ პროცესს აწარმოებს (შემდგომში "დისტანციური კომპიუტერები"), ზედამხედველი იწყებს მათზე საკონტროლო მოდულებს სტანდარტული OS ინსტრუმენტების გამოყენებით - rsh(l) / ssh(l), rcmd( 3) win rpc(3). ოპერატორის ხელმძღვანელთან დიალოგისთვის, ამ უკანასკნელს შეუძლია განახორციელოს ინტერაქტიული გრაფიკული მომხმარებლის ინტერფეისი (Graphics User Interface, შემდგომში „GUI“) ან ინტერაქტიული ბრძანების ხაზის ინტერფეისი. qdpb სისტემის ზოგიერთი ელემენტი, რომელსაც აქვს საკუთარი GUI, შეიძლება კონტროლდებოდეს უშუალოდ ოპერატორის მიერ, ხელმძღვანელის მონაწილეობის გარეშე (მაგალითად, მონაცემთა პრეზენტაციის მოდულები). აღნიშნული პროექტი დიდწილად განხორციელდა. მოდით უფრო დეტალურად განვიხილოთ განხორციელების ძირითადი პუნქტები.

პოლარიმეტრის მონაცემთა შეგროვების სისტემები

ნაგულისხმევად, sphereconf უტილიტა აკონფიგურირებს მითითებულ ჩატვირთვის მოდულის მოდულს, რომ იმუშაოს "kkO" CAMAC აპარატურის დრაივერთან. კონკრეტული ინფორმაცია არ გადაეცემა ჩასატვირთ მოდულს. როდესაც მითითებულია ბრძანების ხაზზე, sphereconf პროგრამა ამოწმებს მითითებული მოდულის დატვირთვის მოდულის კონფიგურაციას და ბეჭდავს მას შეცდომის გამომავალი ნაკადში. sphereconf უტილიტას ნაგულისხმევი ქცევა იცვლება ზემოაღნიშნული ბრძანების ხაზის გადამრთველებით. sphereconf უტილიტა აბრუნებს ნულს კოდს წარმატების შემთხვევაში და დადებითი. სფეროოპერატორი(8) საკონტროლო პროგრამას CAMAC შეფერხების დამმუშავებლისათვის ეწოდება sphereoper და აქვს შემდეგი ბრძანების ინტერფეისი: სფეროოპერატორი [-v] [-b # ] startstop)statusinitfinishqueclJcntcl ხაზი, ჩატვირთვის მოდულში, რომელიც მიმაგრებულია CAMAC-ის მე-0 ფილიალზე, და გადასცემს შესრულების შედეგს შეცდომის გამომავალი ნაკადში. ამრიგად, sphereoper უტილიტა შეიძლება გამოყენებულ იქნას ზოგიერთი მოქმედების განსახორციელებლად, რომელიც აღწერილია ზედამხედველის sv.conf(5) კონფიგურაციის ფაილში. sphereoper უტილიტის ნაგულისხმევი ქცევა იცვლება ზემოაღნიშნული ბრძანების ხაზის გადამრთველებით. sphereoper უტილიტა აბრუნებს ნულს კოდს წარმატების შემთხვევაში და დადებითს. CAMAC ბრძანებების შესრულების სიჩქარის გასაზომად, ასევე განხორციელდა CAMAC speedtest შეფერხების მორგებული დამმუშავებელი (დამატებითი ინფორმაციისთვის DAQ SPHERE სისტემის ტესტირების შესახებ სკამზე, იხილეთ ქვემოთ), რომელიც CAMAC-ის თითოეული დამუშავებული შეფერხებისთვის ასრულებს კონფიგურირებულ ნომერს. ჯერ გამოცდილი CAMAC ბრძანება (შერჩეულია წყაროს ფაილის შეცვლით speedtest.c ). სიჩქარე ტესტის დატვირთვის მოდული კონფიგურებულია stconf(8) უტილიტათი და აკონტროლებს sphereoper(8) უტილიტას (მხარდაჭერილია პირველი პოზიციური არგუმენტის მხოლოდ დაწყება, გაჩერება, სტატუსი და cntcl მნიშვნელობები).

sphereconf (8) უტილიტასთან შედარებით, stconf(8) კონფიგურაციის პროგრამას აქვს დამატებითი სურვილისამებრ ბრძანების ხაზის შეცვლა -p # კონკრეტული ინფორმაციის ჩატვირთვის მოდულზე გადასაცემად, რაც ნიშნავს შემოწმებული CAMAC ბრძანების გამეორებების რაოდენობას, რაც არის 10. ნაგულისხმევად, სხვაგვარად ბოლო მსგავსი.

SPHERE DAQ სისტემა იყენებს (არადისტრიბუციულ, ანუ მთლიანად შესრულებად ერთ კომპიუტერზე კონფიგურაციაში) მინიმუმ სამუშაო მოდულის Writer(1), სერვისის მოდული bpget(l) და (სურვილისამებრ) საკონტროლო მოდულები - ზედამხედველი sv( მ) და მოდული განგაშის(1) სისტემის ჟურნალის გრაფიკული წარმოდგენა qdpb სისტემის მიერ მოწოდებული დანამატების სესიიდან დამოუკიდებელი ნაკრებიდან. შემდეგი, განიხილეთ პროგრამული უზრუნველყოფის მოდულები, რომლებიც სპეციფიკურია DAQ SPHERE სისტემისთვის.

სტატისტიკის შემგროვებელს ამჟამინდელ განხორციელებაში ეწოდება statman და, qdpb სისტემის თვალსაზრისით, არის სამუშაო მოდული, პაკეტის ნაკადის მომხმარებელი, რომელიც აგროვებს მონაცემებს საერთო მეხსიერებაში მონაცემთა პრეზენტაციის პროგრამული მოდულების გამოსაყენებლად მოსახერხებელი ფორმით (იხ. ქვემოთ). და აქვს შემდეგი ბრძანების ინტერფეისი: statman [- o] [-b bpemstat [-e] ] [-c(- runcffile )]. [-s(- cellcffile )J [-k(- knobjcffile )] [-i(- cleancffile )] [-p(- pidfile )]

ნაგულისხმევად, statman მოდული კითხულობს პაკეტებს სტანდარტული შეყვანის ნაკადიდან, აგროვებს ინფორმაციას თითოეული შემომავალი პაკეტის packet.data სხეულისგან და აგროვებს მას საერთო მეხსიერებაში ნაგულისხმევი კონფიგურაციის ფაილების შესაბამისად. გაშვებისას, სტატისტიკის შემგროვებელი კითხულობს კონფიგურაციის ფაილებს RVN.conf(5), cell.conf(5), knobj.conf(5) და clean.conf(5) ფორმატებში (იხ. პუნქტი P.3) და შესაბამისად ახდენს ინიციალიზაციას. სტრუქტურების შიდა მასივები pdat, cell, knvar, knfun, knobj; აწარმოებს შექმნის ციკლს ყველა ინიციალიზებულ ცნობილ ობიექტზე და ქმნის PR0G_BEG მოვლენას, რის შემდეგაც ის კითხულობს პაკეტებს სტანდარტული შეყვანის ნაკადიდან და ყოველი მიღებული პაკეტისთვის ზრდის გლობალურ მრიცხველს, რომელიც შეესაბამება მისი ტიპის მოვლენას და ასრულებს შედეგების გამოთვლის ციკლს ყველასთვის. ინიციალიზებული უჯრედები და შევსების/გასუფთავების ციკლი ყველა ინიციალიზებული ცნობილი ობიექტისთვის. სტანდარტულ შეყვანაზე ან SIGTERM სიგნალზე EOF ფაილის დასრულების პირობის მიღებისას, ის წარმოქმნის PR0G_END მოვლენას, ამიტომ SIGKILL ავარია არ არის რეკომენდებული. PR0G_BEGIN და PR0G_END მოვლენები ასევე გამოიყენება ყველა ინიციალიზებული უჯრედის შედეგების გამოსათვლელად და შევსების/გასუფთავების ციკლის ყველა ინიციალიზებული ცნობილი ობიექტისთვის.

Statman მოდულის ნაგულისხმევი ქცევა იცვლება ზემოთ მოცემული ბრძანების სტრიქონის პარამეტრებით.

Statman მოდული აბრუნებს ნულს კოდს წარმატების შემთხვევაში და დადებითს.

Statman მოდული უგულებელყოფს SIGQUIT სიგნალს. SIGHUP სიგნალი გამოიყენება უკვე გაშვებული statman მოდულის ხელახლა კონფიგურაციისთვის კონფიგურაციის ფაილების runcffile , cellcffile და knobjcffile ხელახალი წაკითხვით (თუმცა, იგივე სახელებით, როგორც მოდულის გაშვების დროს), რაც იწვევს ყველა ინფორმაციის სრულ გასუფთავებას და დაგროვილი მომენტი და ყველა გამოთვლის შედეგების გადატვირთვა.უჯრედები, ე.ი. სრულიად ექვივალენტური კონფიგურაციის დაწყებისას. SIGINT სიგნალი იწვევს cellcf ფაილის კონფიგურაციის ფაილის ახალ წაკითხვას (იგივე სახელით, როგორც გაშვებისას) უჯრედის შედეგების გადატვირთვის გარეშე, რაც შეიძლება გამოყენებულ იქნას მათი "გადაპროგრამებისთვის" ფრენაში. SIGUSR1 სიგნალი ასუფთავებს ყველა დაგროვილ ინფორმაციას, შიდა გლობალური მოვლენების მრიცხველების ჩათვლით, SIGUSR2 სიგნალი ასუფთავებს დაგროვილ ინფორმაციას კონფიგურაციის ფაილის cleancffile-ის მიხედვით. ორივე ეს სიგნალი ასევე აღადგენს ყველა საანგარიშო უჯრედის შედეგებს. SIGTERM სიგნალი უნდა იყოს გამოყენებული მოდულისთვის მოხდენილი შეწყვეტის მოთხოვნის გასაგზავნად.

Statman მოდულის ცნობილი ობიექტების კონფიგურაციის ფაილი შეიძლება შეიცავდეს მხოლოდ მოდულის მიერ მხარდაჭერილი ტიპების დეკლარაციებს, ამჟამად შემდეგს: "hist", "hist2", "cnt", "coord" და "coord2" (იხ. სექცია II.3. დეტალებისთვის). მონაცემთა თითოეული ხაზისთვის ასეთ ფაილში, პირველ (სახელი), მესამე (ტიპი), მეხუთე (შევსების მოვლენა), მეექვსე (შევსების მდგომარეობა) და მეშვიდე (შევსების მოვლენა) ველებს აქვთ ნაგულისხმევი მნიშვნელობები knobj-სთვის. conf(5) ფორმატში. შექმნის (მეორე), შევსების (მეოთხე), გასუფთავების (მერვე) და განადგურების (მეცხრე) ფუნქციების არგუმენტები უნდა შეესაბამებოდეს ცნობილი ფუნქციების შესაბამისი ოჯახების API-ს.

სისტემატური შეცდომების წყაროების ანალიზი

ტექსტური მონაცემების წარმოდგენის მოდული განკუთვნილია სტატისტიკის შემგროვებლის მიერ საერთო მეხსიერებაში დაგროვილი ინფორმაციის ტექსტური ვიზუალიზაციისთვის, მას ჰქვია cntview და აქვს შემდეგი ბრძანების ინტერფეისი: cntview [-k(-I knobjconffile )] [-p(- pidfile )] [ძილის დრო.

ნაგულისხმევად, cntview მოდული კითხულობს სტატისტიკის შემგროვებლის statman(l) მიერ გაზიარებულ მეხსიერებაში დაგროვილ მონაცემებს, ინტერპრეტირებს მათ ნაგულისხმევი კონფიგურაციის ფაილის მიხედვით knobj.conf(5) ფორმატში და ბეჭდავს მის ტექსტს (ASCII) წარმოდგენას შეცდომის გამომავალი ნაკადი.

cntview მოდულის ნაგულისხმევი ქცევა იცვლება ზემოაღნიშნული ბრძანების ხაზის გადამრთველებით. cntview მოდული აბრუნებს ნულს კოდს წარმატების შემთხვევაში და დადებითს. cntview მოდული უგულებელყოფს SIGQUIT სიგნალს. SIGHUP სიგნალი გამოიყენება უკვე გაშვებული cntview მოდულის ხელახალი კონფიგურაციისთვის კონფიგურაციის ფაილის ხელახალი წაკითხვით (მაგრამ იგივე სახელით, როგორც მოდულის გაშვებისას). SIGUSR1 სიგნალი ჩერდება და SIGUSR2 სიგნალი განაახლებს ინფორმაციის წაკითხვას საზიარო მეხსიერებიდან და აჩვენებს მის ჩვენებას. SIGINT სიგნალი გადამისამართებს მონაცემის შემდეგ გამომავალს პრინტერზე შედგენილი სახელით Ipr(1) უტილიტის საშუალებით. SIGTERM სიგნალი უნდა იყოს გამოყენებული მოდულზე ნორმალური შეწყვეტის მოთხოვნის გასაგზავნად. cntview მოდულის ცნობილი ობიექტის კონფიგურაციის ფაილი შეიძლება შეიცავდეს მხოლოდ მოდულის მიერ მხარდაჭერილი "დენტ" ტიპის დეკლარაციებს (იხილეთ ნაწილი II.3 დეტალებისთვის). ცნობილი ობიექტისთვის "dent", მონაცემთა სტრიქონის პირველი (სახელი), მესამე (ტიპი), მეხუთე (შევსების მოვლენა), მეექვსე (შევსების მდგომარეობა) და მეშვიდე (შევსების მოვლენა) ველებს აქვთ სტანდარტული მნიშვნელობა knobj.conf-ისთვის. (S) ფორმატი, მაშინ, როგორც შექმნის (მეორე), შევსების (მეოთხე), გასუფთავების (მერვე) და განადგურების (მეცხრე) ფუნქციების არგუმენტები, უნდა შეესაბამებოდეს ცნობილი ფუნქციების შესაბამისი ოჯახის API-ს. მაგალითად, "dent" ტიპის ერთი ცნობილი ობიექტის დეკლარაცია იწერება შემდეგნაირად: Obj0041 41;shmid;semid dent 41;3;semid;type_ULong;nht,type_String;4;cnt21:cnt22:cnt23 \ DATA_NEVERM_ORE prescfg(l) უტილიტა (იხ. პარაგრაფი II.3) აგენერირებს ზემოთ ცნობილი ობიექტის "dent" დეკლარაციას შემდეგი ფორმის პროტოტიპიდან: dent 41 1 -1 shmid semid 3 ULlong nht 4 cnt%2lN DAT_0 - N OS ბირთვის დატვირთვის მოდულის მართვის პროგრამას ეწოდება watcher და აქვს შემდეგი ბრძანების ინტერფეისი: watcher [-b # ] [-p(- pidfile )] [ sleeptime ] ნაგულისხმევად, Watcher უტილიტა აგროვებს სტატუსის ინფორმაციას 60 წამის ინტერვალით (ოპერატორის დარეკვით () HANDGETSTAT ქვეფუნქციით) KA მომხმარებლის შეფერხების დამმუშავებლისგან -MAK, მიმაგრებული CAMAC-ის მე-0 ფილიალზე, აანალიზებს ამ უკანასკნელის მდგომარეობას ადრე მიღებული მსგავსი ინფორმაციის გათვალისწინებით და აგზავნის შეცდომის შეტყობინებებს შეცდომის გამომავალი ნაკადში. ამრიგად, დამკვირვებლის პროგრამა შეიძლება გამოყენებულ იქნას alarm(1) syslog გრაფიკულ მოდულთან ერთად SPHERE DAQ სისტემაში გარკვეული შეცდომის შესატყობინებლად. დამკვირვებლის უტილიტის ნაგულისხმევი ქცევა იცვლება ბრძანების ხაზის ზემოთ მოცემული გადამრთველებით. დამკვირვებელი უტილიტა აბრუნებს ნულს კოდს წარმატების შემთხვევაში და დადებითს. დამკვირვებელი უტილიტა უგულებელყოფს SIGHUP, SIGINT და SIGQUTT სიგნალებს. SIGUSR1 სიგნალი ჩერდება და SIGUSR2 სიგნალი განაახლებს ინფორმაციის შეგროვებას. SIGTERM სიგნალი უნდა იყოს გამოყენებული მოდულისთვის მოხდენილი შეწყვეტის მოთხოვნის გასაგზავნად. II.2 პუნქტში აღწერილი ზედამხედველი sv(l) შეიძლება გამოყენებულ იქნას SPHERE DAQ სისტემის სამართავად. ასევე შესაძლებელია უშუალოდ, ზედამხედველის დახმარების გარეშე, შესრულდეს make (1) უტილიტა ამავე სახელწოდებით სამიზნე ოპერატორის (target) ბრძანებებზე ზედამხედველის sv.conf კონფიგურაციის ფაილიდან. მოდით აღვწეროთ ოპერატორის ძირითადი ბრძანებების მიზანი: ჩატვირთვა - ჩატვირთვა და OS-ის ბირთვის ჩასატვირთი მოდულების კონფიგურაცია - განშტოების წერტილი (4) და მორგებული CAMAC სფერო (4) შეფერხების დამმუშავებელი, bpget(l) სერვისის მოდულის გაშვება და მისი მიმაგრება (ში BPRUN სახელმწიფო) განშტოებამდე, CAMAC აღჭურვილობის ინიციალიზაცია. განტვირთვა (ბრძანება ჩატვირთვაზე შებრუნებული) - CAMAC აპარატურის დეინიციალიზაცია, bpget(l) მოდულის შეწყვეტა, განშტოების წერტილის და CAMAC მორგებული შეფერხების დამმუშავებლის გადმოტვირთვა, loadw - სამუშაო მოდულის დამწერის გაშვება (1) შეყვანის მოთხოვნით. საჭირო პარამეტრები და შეხსენება არასავალდებულოში შესვლისა და მისი მიმაგრების (BPSTOP მდგომარეობაში) განშტოებაზე. unloadw (reverse to loadw ბრძანება) - Writer მოდულის დასასრული (1). loads - აწარმოებს statman(l) მუშაკს და ანიჭებს მას (BPSTOP მდგომარეობაში) განშტოების წერტილს. unloads (reverse to loads ბრძანება) - statman (1) მოდულის დასრულება. loadh - უშვებს histview (1) გრაფიკული მონაცემთა წარმოდგენის მოდულს xterm(l) პროგრამის გამოყენებით XII გრაფიკული სისტემის ცალკე ფანჯარაში. unloadh (reverse to loadh ბრძანება) - დასრულება histview მოდული (1). loadc - უშვებს cntview (1) ტექსტური მონაცემების წარმოდგენის მოდულს xterm(l) უტილიტის გამოყენებით XII გრაფიკული სისტემის ცალკე ფანჯარაში. unloadc (inverse to loadc ბრძანება) - cntview (1) მოდულის დასასრული. start_all - შეცვალეთ ფილიალის წერტილის ყველა დანართის მდგომარეობა BPRUN-ით. stop_all (დაბრუნება start_all ბრძანებაზე) - შეცვალეთ ყველა დანართის მდგომარეობა ფილიალის წერტილით BPSTOP-ზე. init - CAMAC აღჭურვილობის ინიციალიზაცია (აუცილებელია მისი შესრულება, მაგალითად, წაკითხული უჯრების კვების წყაროს ჩართვის შემდეგ, ის ასევე შედის დატვირთვაში). დასრულება (უკუ დაწყების ბრძანება) - CAMAC აღჭურვილობის დეინიციალიზაცია (უნდა შესრულდეს, მაგალითად, დენის გამორთვამდე, ასევე ჩართულია გადმოტვირთვაში). გაგრძელება - დაიწყეთ CAMAC-ის შეფერხებების დამუშავება და გაუშვით დამკვირვებლის პროგრამა. პაუზა (შებრუნება ბრძანების გასაგრძელებლად) - დამკვირვებლის უტილიტის დასრულება და CAMAC შეწყვეტის დამუშავების შეწყვეტა. cleanall - სტატმენის მოდულის მიერ (1) საერთო მეხსიერებაში დაგროვილი ყველა ინფორმაციის გასუფთავება. გასუფთავება - statman (1) მოდულის მიერ საერთო მეხსიერებაში დაგროვილი ინფორმაციის გასუფთავება, კონფიგურაციის ფაილის შესაბამისად, რომელიც მითითებულია მოდულის გაშვებისას clean.conf(5) ფორმატში. pauseh (reverse to conth ბრძანება) - შეაჩერე მონაცემების გადაცემა histview მოდულის მიერ (1). pausec (inverse to contc ბრძანება) - cntview (1) მოდულის მიერ მონაცემთა რენდერის შეჩერება. conth - მონაცემთა ვიზუალიზაციის გაგრძელება histview მოდულით (1). contc - მონაცემთა ვიზუალიზაციის გაგრძელება cntview მოდულით (1). status - გამოაქვს DAQ SPHERE სისტემის დატვირთული ელემენტების სტატუსის შეჯამება syslogd(8) დემონის ჟურნალის ფაილებში. seelog - დაიწყეთ შეტყობინებების ნახვა DAQ SPHERE სისტემიდან, რომლებიც შედიან syslogd(8) დემონის ჟურნალის ფაილებში tail(l) პროგრამის გამოყენებით. confs - მონაცემთა ვიზუალიზაციის პაუზა histview (1) და cntview (1) მოდულებით, ხელახლა დააკონფიგურირეთ statman (1), histview (1) და cntview (1) მოდულები, გააგრძელეთ მონაცემთა ვიზუალიზაცია (გამოიყენება შესაბამისი კონფიგურაციის ფაილების შეცვლის შემდეგ). DAQ SPHERE სისტემა ამჟამად იყენებს შემდეგ თავისუფლად გავრცელებულ მესამე მხარის პროგრამულ პაკეტებს (გარდა qdpb სისტემიდან „მემკვიდრეობით“): satas პაკეტი - CAMAC სერვისის ქვესისტემის დანერგვა. ROOT პაკეტი - გამოიყენება როგორც ჰისტოგრამის გრაფიკული ვიზუალიზაციის API histview (1) მონაცემთა ხედვის მოდულის განსახორციელებლად.

გოლიშკოვი, ვლადიმერ ალექსეევიჩი

დეიტრონი არის ბირთვი, რომელიც შედგება ერთი პროტონისა და ერთი ნეიტრონისაგან. ამ უმარტივესი ბირთვული სისტემის თვისებების შესწავლით (დეიტერონის შებოჭვის ენერგია, სპინი, მაგნიტური და ოთხპოლუსიანი მომენტები) შეიძლება აირჩიოთ პოტენციალი, რომელიც აღწერს ნუკლეონ-ნუკლეონის ურთიერთქმედების თვისებებს.

დეიტრონის ტალღურ ფუნქციას ψ(r) აქვს ფორმა

კარგი მიახლოებაა რ-ის მთელი დიაპაზონისთვის.
ვინაიდან დეიტერონის სპინი და პარიტეტი არის 1 +, ნუკლეონები შეიძლება იყოს s-მდგომარეობაში (L = 0 + 0), ხოლო მათი სპინები უნდა იყოს პარალელური. დეიტერონში შეკრული მდგომარეობის არარსებობა სპინით 0 ამბობს, რომ ბირთვული ძალები დამოკიდებულია სპინზე.
დეიტერონის მაგნიტური მომენტი S- მდგომარეობაში (იხ. ბირთვის მაგნიტური მომენტი) μ(S) = 0,8796μ N , ახლოს არის ექსპერიმენტულ მნიშვნელობასთან. განსხვავება შეიძლება აიხსნას D მდგომარეობის მცირე შერევით (L = 1 + 1) დეიტერონის ტალღის ფუნქციაში. მაგნიტური მომენტი D- მდგომარეობაში
μ(D) = 0.1204μ N. D- მდგომარეობის მინარევებია 0.03.

D- მდგომარეობისა და ოთხპოლუსიანი მომენტის არსებობა დეიტერონში მოწმობს ბირთვული ძალების არაცენტრალურ ხასიათზე. ასეთ ძალებს ტენსორული ძალები ეწოდება. ისინი დამოკიდებულნი არიან s 1 და s 2 სპინების პროგნოზების სიდიდეზე, ნუკლეონების ერთეული ვექტორის მიმართულებაზე, მიმართული ერთი დეიტერონის ნუკლეონიდან მეორეზე. დეიტერონის დადებითი ოთხპოლუსიანი მომენტი (გაგრძელებული ელიფსოიდი) შეესაბამება ნუკლეონების მიზიდულობას, გაბრტყელებული ელიფსოიდი - მოგერიებას.

სპინი-ორბიტის ურთიერთქმედება ვლინდება არაპოლარიზებულ და პოლარიზებულ სამიზნეებზე არანულოვანი სპინით ნაწილაკების გაფანტვის თავისებურებებში და პოლარიზებული ნაწილაკების გაფანტვაში. ბირთვული ურთიერთქმედებების დამოკიდებულება იმაზე, თუ როგორ არის მიმართული ნუკლეონის ორბიტალური და სპინური მომენტები ერთმანეთთან შედარებით, შეგიძლიათ იხილოთ შემდეგ ექსპერიმენტში. არაპოლარიზებული პროტონების სხივი (სპინები იგივე ალბათობით მიმართულია პირობითად „ზევით“ (ლურჯი წრეები ნახ. 3-ზე) და „ქვემოთ“ (წითელი წრეები)) ეცემა 4 He სამიზნეზე. Spin 4 He J = 0. ვინაიდან ბირთვული ძალები დამოკიდებულია ორბიტალური იმპულსის და სპინის ვექტორების შედარებით ორიენტაციაზე, პროტონები პოლარიზებულია გაფანტვისას, ე.ი. პროტონები სპინით "up" (ლურჯი წრეები), რომლისთვისაც ls, უფრო სავარაუდოა, რომ გაიფანტოს მარცხნივ, და პროტონები "ქვემოთ" სპინით (წითელი წრეები), რომლისთვისაც ls, უფრო მეტად გაიფანტება მარჯვნივ. მარჯვნივ და მარცხნივ მიმოფანტული პროტონების რაოდენობა ერთნაირია, თუმცა პირველ სამიზნეზე გაფანტვისას ხდება სხივის პოლარიზაცია - ნაწილაკების ჭარბობს გარკვეული ბრუნვის მიმართულება სხივში. გარდა ამისა, მარჯვენა სხივი, რომელშიც ჭარბობს პროტონები სპინით "ქვემოთ", ეცემა მეორე სამიზნეზე (4 He). ისევე, როგორც პირველ გაფანტვისას, პროტონები სპინით „ზევით“ ძირითადად მარცხნივ იფანტებიან, ხოლო სპინი „ქვევით“ ძირითადად მარჯვნივ. მაგრამ მას შემდეგ მეორად სხივში ჭარბობს პროტონები დატრიალებული „ქვევით“, მეორე სამიზნეზე გაფანტვისას შეინიშნება გაფანტული პროტონების კუთხური ასიმეტრია მეორე სამიზნეზე სხივის დაცემის მიმართულების მიმართ. მარცხენა დეტექტორის მიერ რეგისტრირებული პროტონების რაოდენობა ნაკლები იქნება, ვიდრე მარჯვენა დეტექტორის მიერ რეგისტრირებული პროტონების რაოდენობა.
ნუკლეონ-ნუკლეონის ურთიერთქმედების გაცვლის ბუნება ვლინდება პროტონებით მაღალი ენერგიის ნეიტრონების (რამდენიმე ასეული მევ) გაფანტვით. დიფერენციალური ნეიტრონის გაფანტვის ჯვარი კვეთა აქვს უკანა გაფანტვის მაქსიმუმი სმ-ში, რაც აიხსნება პროტონსა და ნეიტრონს შორის მუხტის გაცვლით.

ბირთვული ძალების თვისებები

1. ბირთვული ძალების მოკლე დიაპაზონი (ა ~ 1 fm).
2. ბირთვული პოტენციალის დიდი მნიშვნელობა V ~ 50 მევ.
3. ბირთვული ძალების დამოკიდებულება ურთიერთმოქმედი ნაწილაკების სპინებზე.
4. ნუკლეონების ურთიერთქმედების ტენზორული ხასიათი.
5. ბირთვული ძალები დამოკიდებულია ნუკლეონის სპინისა და ორბიტალური მომენტების ორმხრივ ორიენტაციაზე (სპინი-ორბიტის ძალები).
6. ბირთვულ ურთიერთქმედებას აქვს გაჯერების თვისება.
7. დააკისროს ბირთვული ძალების დამოუკიდებლობა.
8. ბირთვული ურთიერთქმედების გაცვლითი ხასიათი.
9. ნუკლეონებს შორის მიზიდულობა დიდ დისტანციებზე (r > 1 fm) იცვლება მცირე დისტანციებზე მოგერიებით (r< 0.5 Фм).

ნუკლეონ-ნუკლეონის პოტენციალს აქვს ფორმა (გაცვლის პირობების გარეშე)