როგორც წესი, წერტილის სხეულის მოძრაობა IFR-ში აჩქარებით ხდება რამდენიმე სხეულის მოქმედებით. მაგალითად, მიეცით ურიკა აჩქარებით მოძრაობდეს რეალური ჰორიზონტალური გზის გასწვრივ. მასზე მოქმედებს ადამიანი, რომელიც უბიძგებს ეტლს და გზა, რომელიც ანელებს ურმის მოძრაობას. სხეულის მოძრაობის შესწავლისას მასზე რამდენიმე სხეულის მოქმედების ქვეშ, ნიუტონი მივიდა ორ დასკვნამდე:

1. მოქმედებები, რომლებიც სხვა სხეულებს აქვთ წერტილოვან სხეულზე, ერთმანეთზე არ არის დამოკიდებული.
2. შეიძლება დაემატოს ამ მოქმედებების დამახასიათებელი ძალები.

ჩამოვაყალიბოთ წერტილოვან სხეულზე ერთი სწორი ხაზის გასწვრივ მოქმედი ძალების დამატების წესები.

1. თუ ორი ძალა F 1 და F 2 მოქმედებს წერტილოვან სხეულზე, მიმართული ერთი მიმართულებით (სურ. 73), მაშინ მათი მოქმედება უდრის ერთი ძალის F. ამ შემთხვევაში:

2. თუ ორი ძალა F 1 და F 2 მოქმედებს წერტილოვან სხეულზე, მიმართული საპირისპირო მიმართულებით (სურ. 74, a, b), მაშინ მათი მოქმედება უდრის F ძალის მოქმედებას, რომელიც:

თუ სამი ძალა (ან მეტი) მოქმედებს წერტილოვან სხეულზე, მაშინ ჯერ უნდა დაამატოთ ორი მათგანი. შემდეგ მიღებულ ძალას დაამატეთ მესამე ძალა და ა.შ.

მე-2 წესიდან შეიძლება ძალიან მნიშვნელოვანი დასკვნის გაკეთება: თუ წერტილოვან სხეულზე მოქმედებს მხოლოდ ორი ტოლი აბსოლუტური მნიშვნელობით, მაგრამ საპირისპიროდ მიმართული ძალები, მაშინ ამ ძალების ჯამური მოქმედება არის ნული (სურ. 75). ამ შემთხვევაში, ნათქვამია, რომ ძალები F 1 და F 2 ანაზღაურებენ (აწონასწორებენ) ერთმანეთს. გასაგებია, რომ მაშინ ამ სხეულის აჩქარება ინერციულ საანგარიშო სისტემაში ნულის ტოლი იქნება და მისი სიჩქარე მუდმივი. ეს ნიშნავს, რომ სხეული დაისვენებს მოცემულ ISO-ზე ან მოძრაობს ერთნაირად სწორი ხაზით.

პირიქითაც მართალია:
თუ სხეული ინერციულ საცნობარო ჩარჩოში ერთნაირად მოძრაობს სწორი ხაზით ან ისვენებს, მაშინ სხეულზე ან სხვა სხეულები არ მოქმედებს, ან სხეულზე მოქმედი ძალების ჯამი არის ნული.

გაითვალისწინეთ, რომ ამ შემთხვევაში ექსპერიმენტულად შეუძლებელია იმის დადგენა, ამ ორი პირობიდან რომელია დაკმაყოფილებული: წერტილოვან სხეულზე მოქმედი ძალების ჯამი ნულის ტოლია თუ მასზე საერთოდ არაფერი მოქმედებს.

ანალოგიურად, შეუძლებელია ექსპერიმენტულად განასხვავოს, ერთი ძალა F მოქმედებს წერტილოვან სხეულზე, თუ რამდენიმე ძალა მოქმედებს ამ სხეულზე, რომელთა ჯამი უდრის F-ს.

ძალების გაზომვის რეცეპტის შესამუშავებლად ვიყენებთ ძალების დამატების წესებს.

უპირველეს ყოვლისა, ჩვენ შემოგთავაზებთ ძალის სტანდარტს. ამისათვის აირჩიეთ კონკრეტული ზამბარა. დაჭიმეთ გარკვეული რაოდენობით და მიამაგრეთ სხეულზე. ვივარაუდებთ, რომ ამ შემთხვევაში ზამბარის მხრიდან სხეულზე მოქმედებს ძალა, რომლის მოდული უდრის ერთიანობას (სურ. 76). შედეგად, სხეული მიიღებს აჩქარებას ISO-ში.

ამის თავიდან ასაცილებლად, ამ სხეულს მეორე ზამბარს ვამაგრებთ საპირისპირო მხრიდან, როგორც ეს ნაჩვენებია ნახ. 77. ამავდროულად მეორე ზამბარას ისე ვჭიმავთ, რომ მისი მოქმედება დააბალანსებს (აკომპენსირებს) პირველი (მინიშნებული) ზამბარის მოქმედებას. შემდეგ სხეული, რომელზედაც ორივე ზამბარა ერთდროულად მოქმედებს, მოსვენებაში დარჩება. შესაბამისად, ძალის მოდული, რომლითაც მეორე ზამბარა მოქმედებს სხეულზე, ზუსტად იქნება ერთეული სიდიდის ძალის მოდულის ტოლი. დავაფიქსიროთ მეორე ზამბარის გაფართოება. ისეთ სიგრძეზე გადაჭიმული, ის ასევე გახდება სიძლიერის სტანდარტი. ამრიგად, თქვენ შეგიძლიათ მიიღოთ ძალის იმდენი სტანდარტი, რამდენიც გსურთ.

შევქმნათ ძალა, რომლის მოდულიც არის, მაგალითად, ძალის ერთეულის ნახევარი. ამისათვის ჩვენ ვაბალანსებთ საანგარიშო ზამბარის მოქმედებას სხეულზე ორი იდენტური ზამბარით, რომლებიც დაჭიმულია იმავე სიგრძეზე (სურ. 78). ამ შემთხვევაში, ძალის მოდული, რომლითაც სხეულზე მოქმედებს ორი იდენტური ზამბარიდან რომელიმე, ტოლი იქნება ძალის ნახევარი ერთეულის მოდულის.

ანალოგიურად, შეგიძლიათ შექმნათ ძალა, რომლის მოდული არის მოცემული რაოდენობის ჯერ (მაგალითად, 3, 10 და ა.შ.) ნაკლები ძალის ერთეულის მოდულზე.

ამ გზით ჩვენ შეგვიძლია შევქმნათ ზამბარების ნაკრები, რომელიც ცნობილი დაძაბულობის პირობებში მოქმედებს სხვადასხვა ძალებით. ახლა ჩვენთვის არ გაგვიჭირდება რაიმე უცნობი ძალის მოდულის გაზომვა. ამისათვის საკმარისი იქნება მისი მოქმედების დაბალანსება ზამბარების შესაბამისი ნაკრების მოქმედებით. ასეთი გაზომვის მაგალითი ნაჩვენებია ნახ. 79. ამ გზით გაზომილი ძალა, ჯერ ერთი, აბსოლუტური მნიშვნელობით უდრის ზამბარების სიმრავლით შექმნილი ძალების მოდულების ჯამს და მეორეც, მიმართულია მათი მოქმედების მიმართულების საპირისპირო მიმართულებით.

შედეგები

სხეულზე მოქმედი ძალების დამატების წესები ერთი სწორი ხაზის გასწვრივ.

1. თუ ორი ძალა F 1 და F 2 მოქმედებს წერტილოვან სხეულზე, რომელიც მიმართულია ერთი მიმართულებით, მაშინ მათი მოქმედება უდრის ერთი ძალის F. ამ შემთხვევაში:
– ძალა F მიმართულია იმავე მიმართულებით, როგორც ძალები F 1 და F 2 ;
– ძალის მოდული F უდრის ძალის მოდულების ჯამს F 1 და F 2 .

2. თუ ორი ძალა F 1 და F 2 მოქმედებს წერტილოვან სხეულზე, მიმართულების საწინააღმდეგო მიმართულებით, მაშინ მათი მოქმედება უდრის F ძალის მოქმედებას, რომელიც:
- მიმართულია მოდულის უფრო დიდი ძალისკენ;
- აქვს მოდული, რომელიც უდრის დიდი და მცირე ძალების მოდულებს შორის სხვაობას.

თუ წერტილოვან სხეულზე მოქმედი ყველა ძალის ჯამი ნულია, მაშინ ამბობენ, რომ ეს ძალები აწონასწორებენ (ანაზღაურებენ) ერთმანეთს. ამ შემთხვევაში IFR-ში სხეული თანაბრად მოძრაობს სწორი ხაზით ან მოსვენებულ მდგომარეობაშია, ანუ არ ცვლის თავის მექანიკურ მდგომარეობას.

უცნობი ძალის გასაზომად, მისი მოქმედება უნდა იყოს დაბალანსებული (კომპენსირებული) საცნობარო ზამბარების ნაკრების მოქმედებით.

კითხვები

1. ჩამოაყალიბეთ ერთი სწორი ხაზის გასწვრივ მოქმედი ძალების დამატების წესები.
2. როდის ამბობენ, რომ ძალები ერთმანეთს აბალანსებენ?

Სავარჯიშოები

1. დაადგინეთ რის ტოლია და სად არის მიმართული წერტილოვან სხეულზე მოქმედი ორი ძალის ჯამი, თუ პირველი ძალა მიმართულია X ღერძის დადებითი მიმართულებით, ხოლო მეორე საპირისპირო მიმართულებით. საცნობარო ერთეულებში გაზომილი ძალის მოდულებია: |F 1 | = 3, |F 2 | = 5.

2. დაადგინეთ რისი ტოლია და სად არის მიმართული წერტილოვან სხეულზე მოქმედი სამი ძალის ჯამი, თუ პირველი ძალა მიმართულია X ღერძის დადებითი მიმართულებით, ხოლო მეორე და მესამე საპირისპირო მიმართულებით. საცნობარო ერთეულებში გაზომილი ძალის მოდულებია: |F 1 | = 30, |F 2 | =5, |F 3 | = 15.

3. იპოვეთ რისი ტოლია და სად არის F ძალა, რომელიც მოქმედებს წერტილოვან სხეულზე, თუ ამ სხეულზე მოქმედი სამი ძალის F, F 1 და F 2 ჯამი ნულია. ამ შემთხვევაში, F 1 მიმართულია X ღერძის დადებითი მიმართულებით, ხოლო F 2 საპირისპირო მიმართულებით. საცნობარო ერთეულებში გაზომილი ძალის მოდულებია: |F 1 | = 30, |F 2 | = 5.

4. გზაზე დაყრილი ქვა (სურ. 80) უძრავია დედამიწასთან ასოცირებულ საცნობარო ჩარჩოში. Უპასუხე შეკითხვებს:
ა) რა არის კლდეზე მოქმედი ძალების ჯამი?
ბ) იცვლება თუ არა ქვის სიჩქარე დროთა განმავლობაში (აჩქარება ნულის ტოლია) მითითების ჩარჩოში დაკავშირებული:
- ავტობუსით გზის გასწვრივ თანაბრად მოძრაობა სწორი ხაზით;
- გზის მიმართ აჩქარებული მანქანით;
- კონუსით, რომელიც თავისუფლად ვარდება ხიდან გ აჩქარებით?
გ) ჩამოთვლილთაგან რომელია ინერციული და რომელი არაინერციული?

ძალის. ძალების დამატება

ბუნებაში ნებისმიერი ცვლილება ხდება სხეულებს შორის ურთიერთქმედების შედეგად. ბურთი წევს მიწაზე, ის არ დაიწყებს მოძრაობას, თუ მას ფეხით არ დააჭერთ, ზამბარა არ დაიჭიმება, თუ წონას მიამაგრებთ და ა.შ. როდესაც სხეული სხვა სხეულებთან ურთიერთობს, მისი სიჩქარე იცვლება. ფიზიკაში ხშირად არ მიუთითებენ, რომელი სხეული და როგორ მოქმედებს მოცემულ სხეულზე, მაგრამ ამბობენ, რომ „სხეულზე მოქმედებს ძალა“.

ძალა არის ფიზიკური სიდიდე, რომელიც რაოდენობრივად ახასიათებს ერთი სხეულის მოქმედებას მეორეზე, რის შედეგადაც სხეული იცვლის სიჩქარეს. ძალა არის ვექტორული სიდიდე. ანუ, რიცხვითი მნიშვნელობის გარდა, სიძლიერე არის მიმართულება. ძალა აღინიშნება ასო F-ით და იზომება ნიუტონებში System Internationale-ში. 1 ნიუტონი არის ძალა, რომელსაც 1 კგ მასის სხეული მოსვენებულ მდგომარეობაში უზრუნველყოფს 1 მეტრის სიჩქარეს წამში ხახუნის არარსებობის შემთხვევაში. ძალის გაზომვა შეგიძლიათ სპეციალური მოწყობილობის - დინამომეტრის გამოყენებით.

მექანიკაში ურთიერთქმედების ბუნებიდან გამომდინარე, გამოიყოფა ძალების სამი ტიპი:

• გრავიტაცია,
• ელასტიური ძალა,
• ხახუნის ძალა.

როგორც წესი, სხეულზე მოქმედებს არა ერთი, არამედ რამდენიმე ძალა. ამ შემთხვევაში განიხილეთ ძალების შედეგი. შედეგად მიღებული ძალა არის ძალა, რომელიც მოქმედებს ისევე, როგორც რამდენიმე ძალა, რომლებიც ერთდროულად მოქმედებენ სხეულზე. ექსპერიმენტების შედეგების გამოყენებით შეგვიძლია დავასკვნათ: ერთი სწორი ხაზის გასწვრივ ერთი მიმართულებით მიმართული ძალების შედეგი მიმართულია იმავე მიმართულებით და მისი მნიშვნელობა უდრის ამ ძალების მნიშვნელობების ჯამს. ორი ძალის შედეგი, რომლებიც მიმართულია იმავე სწორი ხაზის გასწვრივ საპირისპირო მიმართულებით, მიმართულია უფრო დიდი ძალისკენ და უდრის ამ ძალების მნიშვნელობებში სხვაობას.

ერთ სხეულზე რამდენიმე ძალის ერთდროული მოქმედებით სხეული მოძრაობს აჩქარებით, რაც არის აჩქარებების ვექტორული ჯამი, რომელიც წარმოიქმნება თითოეული ძალის ცალ-ცალკე მოქმედებით. სხეულზე მოქმედი ძალები, რომლებიც გამოიყენება ერთ წერტილზე, ემატება ვექტორების დამატების წესის მიხედვით.

სხეულზე ერთდროულად მოქმედი ყველა ძალის ვექტორული ჯამი ეწოდება შედეგად მიღებული ძალა.

სწორ ხაზს, რომელიც გადის ძალის ვექტორზე, ეწოდება ძალის მოქმედების ხაზს. თუ ძალები ვრცელდება სხეულის სხვადასხვა წერტილზე და მოქმედებენ არა ერთმანეთის პარალელურად, მაშინ შედეგი გამოიყენება ძალების მოქმედების ხაზების გადაკვეთის წერტილზე. თუ ძალები მოქმედებენ ერთმანეთის პარალელურად, მაშინ არ არსებობს მიღებული ძალის გამოყენების წერტილი და მისი მოქმედების ხაზი განისაზღვრება ფორმულით: (იხ. სურათი).

ძალაუფლების მომენტი. ბერკეტის ბალანსის მდგომარეობა

დინამიკაში სხეულების ურთიერთქმედების მთავარი ნიშანი არის აჩქარების წარმოქმნა. თუმცა, ხშირად საჭიროა იმის ცოდნა, თუ რა პირობებში იმყოფება სხეული, რომელზეც მოქმედებს რამდენიმე განსხვავებული ძალა, წონასწორობის მდგომარეობაში.

არსებობს ორი სახის მექანიკური მოძრაობა - თარგმანი და როტაცია.

თუ სხეულის ყველა წერტილის მოძრაობის ტრაექტორიები ერთნაირია, მაშინ მოძრაობა პროგრესული. თუ სხეულის ყველა წერტილის ტრაექტორია არის კონცენტრული წრეების რკალი (წრეები ერთი ცენტრით - ბრუნვის წერტილი), მაშინ მოძრაობა ბრუნვითია.

არამბრუნავი სხეულების წონასწორობა: არამბრუნავი სხეული წონასწორობაშია, თუ სხეულზე მიმართული ძალების გეომეტრიული ჯამი ნულია.

სხეულის წონასწორობა ბრუნვის ფიქსირებული ღერძით

თუ სხეულზე გამოყენებული ძალის მოქმედების ხაზი გადის სხეულის ბრუნვის ღერძზე, მაშინ ეს ძალა დაბალანსებულია ბრუნვის ღერძის მხრიდან ელასტიური ძალით.

თუ ძალის მოქმედების ხაზი არ კვეთს ბრუნვის ღერძს, მაშინ ეს ძალა ვერ დაბალანსდება ბრუნვის ღერძის მხრიდან დრეკადი ძალით და სხეული ბრუნავს ღერძის გარშემო.

სხეულის ბრუნვა ღერძის გარშემო ერთი ძალის მოქმედებით შეიძლება შეჩერდეს მეორე ძალის მოქმედებით. გამოცდილება გვიჩვენებს, რომ თუ ორი ძალა ცალ-ცალკე იწვევს სხეულის ბრუნვას საპირისპირო მიმართულებით, მაშინ მათი ერთდროული მოქმედებით სხეული წონასწორობაშია, თუ პირობა დაკმაყოფილებულია:

, სადაც d 1 და d 2 არის უმოკლესი მანძილი F 1 და F 2 ძალების მოქმედების ხაზებიდან. მანძილი d ე.წ. მხრის ძალა, და მკლავის მიერ ძალის მოდულის ნამრავლი არის ძალის მომენტი:

.

თუ დადებითი ნიშანი ენიჭება ძალების მომენტებს, რომლებიც იწვევენ სხეულის ბრუნვას ღერძის გარშემო საათის ისრის მიმართულებით, ხოლო უარყოფითი ნიშანი ძალების მომენტებს, რომლებიც იწვევენ საათის ისრის საწინააღმდეგო ბრუნვას, მაშინ სხეულის წონასწორობის მდგომარეობა შეიძლება იყოს ბრუნის ღერძი. ჩამოყალიბებული როგორც მომენტის წესები: ბრუნის ფიქსირებული ღერძის მქონე სხეული წონასწორობაშია, თუ ამ ღერძის გარშემო სხეულზე გამოყენებული ყველა ძალის მომენტების ალგებრული ჯამი არის ნული:

SI-ში ბრუნვის ერთეული არის 1 N-ის ძალის მომენტი, რომლის მოქმედების ხაზი ბრუნვის ღერძიდან 1 მ მანძილზეა. ამ ერთეულს ე.წ ნიუტონმეტრი.

სხეულის წონასწორობის ზოგადი პირობა:სხეული წონასწორობაშია, თუ მასზე გამოყენებული ყველა ძალის გეომეტრიული ჯამი და ბრუნვის ღერძის გარშემო ამ ძალების მომენტების ალგებრული ჯამი ნულის ტოლია..

ამ პირობებში, სხეული სულაც არ არის მოსვენებული. მას შეუძლია ერთნაირად და სწორხაზოვნად მოძრაობა ან ბრუნვა.

სტატიკა სწავლობს მატერიალური წერტილისა და აბსოლუტური ხისტი სხეულის წონასწორობის პირობებს.

აბსოლუტურად ხისტი სხეული არის სხეული, რომლის ზომები და ფორმა შეიძლება ჩაითვალოს უცვლელად.

წონასწორობის პირობები გაგებულია, როგორც პირობები, რომლებშიც სხეული, გარეგანი ზემოქმედების არსებობის შემთხვევაში, შეიძლება იყოს მოსვენებულ მდგომარეობაში ინერციული მიმართვის სისტემის მიმართ; გადაადგილება პროგრესულად, თანაბრად და სწორხაზოვნად; თანაბრად ბრუნავს ღერძის გარშემო, რომელიც გადის მასის ცენტრში.

ძალის. ძალების დამატება

სტატიკაში გამოყენებული ძირითადი ფიზიკური სიდიდეებია ძალა და ძალის მომენტი. ძალა, როგორც ვექტორული სიდიდე, ხასიათდება მისი მოდულით, მიმართულებით სივრცეში და გამოყენების წერტილით.

მატერიალურ წერტილზე ძალის მოქმედების შედეგი დამოკიდებულია მხოლოდ მის მოდულზე და მიმართულებაზე. მყარ სხეულს აქვს გარკვეული ზომა. მაშასადამე, ერთი და იგივე სიდიდისა და მიმართულების ძალები იწვევენ ხისტი სხეულის განსხვავებულ მოძრაობას გამოყენების წერტილიდან გამომდინარე.

ძალის გამოყენების წერტილი შეიძლება გადაადგილდეს მხოლოდ სწორი ხაზის გასწვრივ, რომლის გასწვრივაც ეს ძალა მოქმედებს. ეს ყოველთვის უნდა გვახსოვდეს ძალებზე სხვადასხვა ოპერაციების განხორციელებისას.

ძალა \(~\vec R\), რომელიც ახდენს სხეულზე იმავე ეფექტს, როგორც მასზე ერთდროულად მოქმედი რამდენიმე ძალა, ე.წ. შედეგიანი. იგი უდრის ამ ძალების გეომეტრიულ ჯამს \[~\vec R = \sum^n_(i=1) \vec F_i\].

ძალების დამატება ნიშნავს მათი შედეგის პოვნას.

თუ სხეულზე ერთ წერტილში ორი ძალა მოქმედებს, მაშინ პარალელოგრამის წესის მიხედვით იპოვება შედეგი (ნახ. 1). ორი ძალის შედეგის მოდული შეიძლება განისაზღვროს კოსინუსების კანონით

\(~R = \sqrt(F^2_1 + F^2_2 + 2F_1F_2 \cos \alpha)\)

ან როდის α = 90° - პითაგორას თეორემის მიხედვით.

თუ არაპარალელური ძალები გამოიყენება სხეულის სხვადასხვა წერტილში, მაშინ მათი შედეგის საპოვნელად ეს ძალები \(~\vec F_1\) და \(~\vec F_2\) გადადის წერტილში. ოხაზების გადაკვეთა, რომლებზეც ისინი მოქმედებენ (ნახ. 2), შემდეგ კი შეასრულეთ მათი ვექტორული შეკრება პარალელოგრამის წესის მიხედვით. შედეგად მიღებული ძალის გამოყენების წერტილი შეიძლება იყოს სწორი ხაზის ნებისმიერი წერტილი, რომელზეც ის მოქმედებს.

ძალების დამატება ხორციელდება ვექტორის დამატების წესის გამოყენებით. ან პარალელოგრამის წესი ე.წ. ვინაიდან ძალა გამოსახულია როგორც ვექტორი, ანუ ის არის სეგმენტი, რომლის სიგრძე აჩვენებს ძალის რიცხვით მნიშვნელობას, ხოლო მიმართულება მიუთითებს ძალის მიმართულებაზე. ანუ ძალები, ანუ ვექტორები, ემატება ვექტორების გეომეტრიული ჯამის გამოყენებით.

მეორეს მხრივ, ძალების დამატება არის რამდენიმე ძალის შედეგის პოვნა. ანუ როცა სხეულზე მოქმედებს რამდენიმე განსხვავებული ძალა. განსხვავებულია როგორც ზომით ასევე მიმართულებით. აუცილებელია ვიპოვოთ მიღებული ძალა, რომელიც იმოქმედებს მთლიანად სხეულზე. ამ შემთხვევაში ძალები შეიძლება დაემატოს წყვილებს პარალელოგრამის წესის გამოყენებით. პირველ რიგში, დაამატეთ ორი ძალა. მათ შედეგს კიდევ ერთს ვამატებთ. და ასე შემდეგ, სანამ ყველა ძალა არ გაერთიანდება.

სურათი 1 - პარალელოგრამის წესი.

პარალელოგრამის წესი შეიძლება აღწერილი იყოს შემდეგნაირად. ორი ძალისთვის, რომელიც გამოდის ერთი და იმავე წერტილიდან და აქვს მათ შორის კუთხის გარდა ნული ან 180 გრადუსი. შეგიძლიათ ააგოთ პარალელოგრამი. ერთი ვექტორის დასაწყისის მეორის ბოლოსკენ გადატანით. ამ პარალელოგრამის დიაგონალი იქნება ამ ძალების შედეგი.

მაგრამ თქვენ ასევე შეგიძლიათ გამოიყენოთ ძალის მრავალკუთხედის წესი. ამ შემთხვევაში, არჩეულია საწყისი წერტილი. ამ წერტილიდან გამოდის სხეულზე მოქმედი ძალის პირველი ვექტორი, შემდეგ მის ბოლოს ემატება შემდეგი ვექტორი, პარალელური გადაცემის მეთოდით. და ასე მანამ, სანამ ძალთა მრავალკუთხედი არ მიიღება. საბოლოო ჯამში, ასეთ სისტემაში ყველა ძალის შედეგი იქნება ვექტორი, რომელიც შედგენილია საწყისი წერტილიდან ბოლო ვექტორის ბოლომდე.

სურათი 2 - ძალების პოლიგონი.

თუ სხეული მოძრაობს სხეულის სხვადასხვა წერტილზე მიმართული რამდენიმე ძალის მოქმედებით. შეგვიძლია ვივარაუდოთ, რომ ის მოძრაობს მოცემული სხეულის მასის ცენტრზე მიმართული შედეგის ძალის მოქმედებით.

ძალების დამატებასთან ერთად მოძრაობის გამოთვლების გასამარტივებლად გამოიყენება ძალების დაშლის მეთოდიც. როგორც სახელი გულისხმობს, მეთოდის არსი მდგომარეობს იმაში, რომ სხეულზე მოქმედი ერთი ძალა იშლება კომპონენტურ ძალებად. ამ შემთხვევაში, ძალის კომპონენტები სხეულზე იგივე გავლენას ახდენენ, როგორც თავდაპირველი ძალა.

ძალების გაფართოება ასევე ხორციელდება პარალელოგრამის წესით. ისინი ერთი და იგივე წერტილიდან უნდა მოდიოდნენ. იმავე წერტილიდან, საიდანაც გამოდის დაშლის ძალა. როგორც წესი, დაშლილი ძალა წარმოდგენილია პროექციის სახით პერპენდიკულარულ ღერძებზე. მაგალითად, როგორც მიზიდულობის ძალა და ხახუნის ძალა, რომელიც მოქმედებს დახრილ სიბრტყეზე მდებარე ზოლზე.

სურათი 3 - ბარი დახრილ სიბრტყეზე.