Elektrische Permeabilität
Die elektrische Dielektrizitätskonstante ist ein Wert, der die Kapazität eines zwischen den Platten eines Kondensators angeordneten Dielektrikums charakterisiert. Wie Sie wissen, hängt die Kapazität eines Flachkondensators von der Größe der Plattenfläche (je größer die Plattenfläche, desto größer die Kapazität), dem Abstand zwischen den Platten oder der Dicke des Dielektrikums ab (je dicker das Dielektrikum, desto geringer die Kapazität) sowie vom Material des Dielektrikums, dessen Eigenschaft die elektrische Permeabilität ist.
Numerisch ist die elektrische Permeabilität gleich dem Verhältnis der Kapazität des Kondensators zu einem beliebigen Dielektrikum desselben Luftkondensators. Um kompakte Kondensatoren herzustellen, müssen Dielektrika mit hoher elektrischer Permeabilität verwendet werden. Die elektrische Permittivität der meisten Dielektrika beträgt mehrere Einheiten.
In der Technologie wurden Dielektrika mit hoher und ultrahoher elektrischer Permeabilität erhalten. Ihr Hauptbestandteil ist Rutil (Titandioxid).
Abbildung 1. Elektrische Permeabilität des Mediums
Dielektrischer Verlustwinkel
Im Artikel „Dielektrika“ haben wir Beispiele für den Einschluss eines Dielektrikums in Gleich- und Wechselstromkreisen analysiert. Es stellte sich heraus, dass ein echtes Dielektrikum, wenn es in einem durch eine Wechselspannung gebildeten elektrischen Feld arbeitet, thermische Energie freisetzt. Die dabei aufgenommene Leistung wird als dielektrische Verluste bezeichnet. Im Artikel "Ein Wechselstromkreis mit einer Kapazität" wird bewiesen, dass in einem idealen Dielektrikum der kapazitive Strom der Spannung um einen Winkel von weniger als 90 ° vorauseilt. In einem realen Dielektrikum eilt der kapazitive Strom der Spannung um einen Winkel von weniger als 90° voraus. Die Abnahme des Winkels wird durch den Leckstrom, auch Leitungsstrom genannt, beeinflusst.
Die Differenz zwischen 90° und dem Verschiebungswinkel zwischen Spannung und Strom, der in einem Stromkreis mit einem realen Dielektrikum fließt, wird als dielektrischer Verlustwinkel oder Verlustwinkel bezeichnet und mit δ (Delta) bezeichnet. Häufiger wird nicht der Winkel selbst bestimmt, sondern der Tangens dieses Winkels -tg δ.
Es wurde festgestellt, dass die dielektrischen Verluste proportional zum Quadrat der Spannung, der Wechselstromfrequenz, der Kondensatorkapazität und des Tangens der dielektrischen Verluste sind.
Je größer daher der dielektrische Verlustfaktor tan δ ist, desto größer ist der Energieverlust im Dielektrikum, desto schlechter ist das dielektrische Material. Materialien mit einem relativ großen tg δ (in der Größenordnung von 0,08 bis 0,1 oder mehr) sind schlechte Isolatoren. Materialien mit relativ kleinem tg δ (in der Größenordnung von 0,0001) sind gute Isolatoren.
Vortrag Nr. 19
- Die Natur der elektrischen Leitfähigkeit gasförmiger, flüssiger und fester Dielektrika
Die Dielektrizitätskonstante
Relative Permittivität, bzw Permittivität ε ist einer der wichtigsten makroskopischen elektrischen Parameter eines Dielektrikums. Die Dielektrizitätskonstanteε charakterisiert quantitativ die Fähigkeit eines Dielektrikums, in einem elektrischen Feld zu polarisieren, und bewertet auch den Grad seiner Polarität; ε ist die Konstante des Dielektrikums bei gegebener Temperatur und Frequenz der elektrischen Spannung und gibt an, wie oft die Ladung eines Kondensators mit Dielektrikum größer ist als die Ladung eines Kondensators gleicher Größe mit Vakuum.
Die Dielektrizitätskonstante bestimmt den Wert der elektrischen Kapazität des Produkts (Kondensator, Kabelisolierung usw.). Für flache Kondensatorkapazität AUS,Ф, wird durch die Formel (1) ausgedrückt
wobei S die Fläche der Messelektrode ist, m 2 ; h ist die Dicke des Dielektrikums, m. Aus Formel (1) ist ersichtlich, dass je größer der Wert ist ε Je größer das verwendete Dielektrikum, desto größer ist die Kapazität des Kondensators bei gleichen Abmessungen. Die elektrische Kapazität C wiederum ist der Proportionalitätskoeffizient zwischen der Oberflächenladung QK, angesammelten Kondensator und der daran anliegenden elektrischen Spannung
Spinnen U(2):
Aus Formel (2) folgt, dass die elektrische Ladung QK, vom Kondensator akkumuliert, ist proportional zum Wert ε Dielektrikum. Wissen QK Geometrische Abmessungen des Kondensators können Sie bestimmen ε dielektrisches Material für eine gegebene Spannung.
Betrachten Sie den Mechanismus der Ladungsbildung QK an den Elektroden eines Kondensators mit Dielektrikum und aus welchen Bestandteilen diese Ladung besteht. Dazu nehmen wir zwei flache Kondensatoren mit gleichen geometrischen Abmessungen: einen mit Vakuum, den anderen mit einem mit einem Dielektrikum gefüllten Elektrodenzwischenraum, und legen an sie die gleiche Spannung an U(Abb. 1). An den Elektroden des ersten Kondensators wird eine Ladung gebildet Q0, an den Elektroden des zweiten - QK. Im Gegenzug aufladen QK ist die Summe der Gebühren Q0 und Q(3):
Aufladen Q 0 wird durch ein externes Feld E0 gebildet, indem externe Ladungen an den Elektroden des Kondensators mit einer Oberflächendichte σ 0 angesammelt werden. Q- Dies ist eine zusätzliche Ladung an den Elektroden des Kondensators, die von einer elektrischen Spannungsquelle erzeugt wird, um die auf der Oberfläche des Dielektrikums gebildeten gebundenen Ladungen zu kompensieren.
In einem gleichmäßig polarisierten Dielektrikum ist die Ladung Q entspricht der Flächendichte gebundener Ladungen σ. Die Ladung σ bildet ein Feld E sz , das dem Feld E O entgegengesetzt gerichtet ist.
Die Permittivität des betrachteten Dielektrikums kann als Ladungsverhältnis dargestellt werden QK ein Kondensator, der mit einem Dielektrikum zum Aufladen gefüllt ist Q0 derselbe Kondensator mit Vakuum (3):
Aus Formel (3) folgt, dass die Permittivität ε - der Wert ist dimensionslos und für jedes Dielektrikum größer als Eins; bei Vakuum ε = 1. Aus dem betrachteten Beispiel ebenfalls
Es ist ersichtlich, dass die Ladungsdichte an den Elektroden eines Kondensators mit einem Dielektrikum in ε mal größer als die Ladungsdichte an den Elektroden des Kondensators mit Vakuum, und die Intensität bei gleicher Spannung für beide
Ihre Kondensatoren sind gleich und hängen nur von der Größe der Spannung ab U und der Abstand zwischen den Elektroden (E = U/h).
Neben der relativen Permittivität ε unterscheiden absolute Permittivität ε a, w/m, (4)
die keine physikalische Bedeutung hat und in der Elektrotechnik verwendet wird.
Die relative Änderung der Permittivität εr bei einer Temperaturerhöhung um 1 K wird als Temperaturkoeffizient der Permittivität bezeichnet.
TKε = 1/ εr d εr/dT K-1 Für Luft bei 20°C TK εr = -2,10-6K-
Die elektrische Alterung in Ferroelektrika wird als Abnahme von εr mit der Zeit ausgedrückt. Der Grund ist eine Neuordnung der Domänen.
Eine besonders starke Änderung der Permittivität mit der Zeit wird bei Temperaturen nahe dem Curie-Punkt beobachtet. Das Erhitzen von Ferroelektrika auf eine Temperatur über dem Curie-Punkt und anschließendes Abkühlen bringt εr auf seinen vorherigen Wert zurück. Die gleiche Wiederherstellung der dielektrischen Permittivität kann durchgeführt werden, indem das Ferroelektrikum einem elektrischen Feld mit erhöhter Stärke ausgesetzt wird.
Für komplexe Dielektrika - eine mechanische Mischung aus zwei Komponenten mit unterschiedlichem εr in erster Näherung: εrx = θ1 εr1x θ εr2x, wobei θ die volumetrische Konzentration der Mischungskomponenten ist, εr die relative Permittivität der Mischungskomponente ist.
Dielektrische Polarisation kann verursacht werden durch: mechanische Belastungen (Piezopolarisation bei Piezoelektrika); Erwärmung (Pyropolarisation in Pyroelektrika); Licht (Photopolarisation).
Der polarisierte Zustand eines Dielektrikums in einem elektrischen Feld E ist gekennzeichnet durch ein elektrisches Moment pro Volumeneinheit, Polarisation Р, C/m2, das mit seiner relativen Permittivität zusammenhängt, zB: Р = e0 (zB - 1)µ, wobei e0 = 8,85∙10-12F/m. Das Produkt e0∙eg =e, F/m, heißt absolute Permittivität. In gasförmigen Dielektrika weicht er zB wenig von 1,0 ab, in unpolaren Flüssigkeiten und Feststoffen erreicht er 1,5 - 3,0, in polaren hat er große Werte; in Ionenkristallen z. B. - 5-MO und in solchen mit einem Perowskit-Kristallgitter erreicht es 200; in Ferroelektrika zB - 103 und mehr.
Bei unpolaren Dielektrika nimmt sie z. B. mit zunehmender Temperatur leicht ab, bei polaren Änderungen sind sie mit dem Vorherrschen der einen oder anderen Polarisationsart verbunden, bei Ionenkristallen nimmt sie zu, bei manchen Ferroelektrika erreicht sie bei einer Curie-Temperatur 104 und mehr. Temperaturänderungen werden zB durch einen Temperaturkoeffizienten charakterisiert. Charakteristisch für polare Dielektrika ist ein Absinken z. B. im Frequenzbereich, wo die Zeit t für die Polarisation gleich T/2 ist.
Ähnliche Informationen.
Der Grad der Polarisierbarkeit eines Stoffes wird durch einen speziellen Wert gekennzeichnet, der als Dielektrizitätskonstante bezeichnet wird. Lassen Sie uns überlegen, was dieser Wert ist.
Nehmen wir an, dass die Intensität eines gleichförmigen Feldes zwischen zwei geladenen Platten im Vakuum gleich E₀ ist. Lassen Sie uns nun die Lücke zwischen ihnen mit einem beliebigen Dielektrikum füllen. die aufgrund ihrer Polarisierung an der Grenze zwischen Dielektrikum und Leiter auftreten, neutralisieren teilweise die Wirkung von Ladungen auf den Platten. Die Intensität E dieses Feldes wird geringer als die Intensität E&sub0;.
Die Erfahrung zeigt, dass, wenn der Spalt zwischen den Platten sukzessive mit gleichen Dielektrika gefüllt wird, die Größe der Feldstärke unterschiedlich sein wird. Wenn man daher das Verhältnis der elektrischen Feldstärke zwischen den Platten in Abwesenheit des Dielektrikums E&sub0; und in Gegenwart des Dielektrikums E kennt, kann man dessen Polarisierbarkeit bestimmen, d. h. seine Dielektrizitätskonstante. Dieser Wert wird normalerweise mit dem griechischen Buchstaben \/ (Epsilon) bezeichnet. Daher kann man schreiben:
Die dielektrische Permittivität zeigt, wie oft diese Ladungen in einem Dielektrikum (homogen) kleiner sind als im Vakuum.
Die Abnahme der Wechselwirkungskraft zwischen Ladungen wird durch Polarisationsprozesse des Mediums verursacht. In einem elektrischen Feld nehmen Elektronen in Atomen und Molekülen im Verhältnis zu Ionen ab, und T.e. diejenigen Moleküle, die ein eigenes Dipolmoment haben (insbesondere Wassermoleküle), orientieren sich im elektrischen Feld. Diese Momente erzeugen ihr eigenes elektrisches Feld, das dem Feld entgegenwirkt, das sie erscheinen ließ. Als Ergebnis nimmt das gesamte elektrische Feld ab. In kleinen Feldern wird dieses Phänomen mit dem Begriff der Permittivität beschrieben.
Unten ist die Permittivität im Vakuum verschiedener Substanzen:
Luft………………………………....1,0006
Paraffin …………………………....2
Plexiglas (Plexiglas)……3-4
Ebonit ………………………………..…4
Porzellan……………………………....7
Glas …………………………..…….4-7
Glimmer……………………………..….4-5
Naturseide .......... 4-5
Schiefer................................6-7
Bernstein…………………………...……12.8
Wasser…………………………………….81
Diese Werte der Dielektrizitätskonstante von Stoffen beziehen sich auf Umgebungstemperaturen im Bereich von 18–20 °C. Daher ändert sich die Permittivität von Festkörpern geringfügig mit der Temperatur, mit Ausnahme von Ferroelektrika.
In Gasen hingegen nimmt sie bei Temperaturerhöhung ab und bei Druckerhöhung zu. In der Praxis wird es als Einheit genommen.
Verunreinigungen in geringen Mengen haben wenig Einfluss auf die Höhe der Dielektrizitätskonstante von Flüssigkeiten.
Bringt man zwei beliebige Punktladungen in einem Dielektrikum an, so nimmt die Feldstärke, die jede dieser Ladungen am Ort der anderen Ladung erzeugt, um das \/-fache ab. Daraus folgt, dass auch die Kraft, mit der diese Ladungen aufeinander einwirken, \/mal geringer ist. Daher wird es für Ladungen, die in einem Dielektrikum platziert sind, durch die Formel ausgedrückt:
F = (q₁q₂)/(4π\/ₐr²),
wobei F die Wechselwirkungskraft ist, q₁ und q₂ die Ladungsgrößen sind, \/ die absolute Dielektrizitätskonstante des Mediums ist, r der Abstand zwischen Punktladungen ist.
Der Wert von \/ kann numerisch in relativen Einheiten (bezogen auf den Wert der absoluten Permittivität des Vakuums \/₀) dargestellt werden. Der Wert \/ = \/ₐ/\/₀ wird als relative Permittivität bezeichnet. Es zeigt, wie oft die Wechselwirkung zwischen Ladungen in einem unendlichen homogenen Medium schwächer ist als im Vakuum; \/ = \/ₐ/\/₀ wird oft als komplexe Dielektrizitätskonstante bezeichnet. Der Zahlenwert der Größe \/₀ sowie ihre Dimension hängen davon ab, welches Einheitensystem gewählt wird; und der Wert von \/ hängt nicht davon ab. Somit ist im CGSE-System \/₀ = 1 (dies ist die vierte Grundeinheit); Im SI-System wird die Vakuumpermittivität ausgedrückt als:
\/₀ = 1/(4π˖9˖10⁹) Farad/Meter = 8,85˖10⁻¹² f/m (in diesem System ist \/₀ ein abgeleiteter Wert).
DIELEKTRISCHE PERMEABILITÄT, der Wert von ε, der die Polarisation von Dielektrika unter Einwirkung eines elektrischen Feldes der Stärke E charakterisiert. Die Dielektrizitätskonstante ist im Coulomb-Gesetz als eine Größe enthalten, die angibt, wie viel mal die Wechselwirkungskraft zweier freier Ladungen in a ist Dielektrikum ist geringer als im Vakuum. Die Abschwächung der Wechselwirkung erfolgt durch die Abschirmung freier Ladungen durch die gebundenen Ladungen, die durch die Polarisation des Mediums entstehen. Gebundene Ladungen entstehen durch eine mikroskopische räumliche Umverteilung von Ladungen (Elektronen, Ionen) in einem insgesamt elektrisch neutralen Medium.
Der Zusammenhang zwischen den Polarisationsvektoren P, der elektrischen Feldstärke E und der elektrischen Induktion D in einem isotropen Medium im SI-Einheitensystem hat die Form:
wobei ε 0 eine elektrische Konstante ist. Die dielektrische Permittivität ε hängt von der Struktur und chemischen Zusammensetzung des Stoffes sowie von Druck, Temperatur und anderen äußeren Bedingungen ab (Tabelle).
Für Gase liegt sein Wert nahe bei 1, für Flüssigkeiten und Feststoffe variiert er von mehreren Einheiten bis zu mehreren Zehn, für Ferroelektrika kann er 10 4 erreichen. Eine solche Streuung der Werte von ε ist auf unterschiedliche Polarisationsmechanismen zurückzuführen, die in verschiedenen Dielektrika stattfinden.
Die klassische Mikroskoptheorie führt zu einem ungefähren Ausdruck für die Permittivität unpolarer Dielektrika:
wobei n i die Konzentration der i-ten Art von Atomen, Ionen oder Molekülen ist, α i ihre Polarisierbarkeit ist, β i der sogenannte innere Feldfaktor ist, der auf die strukturellen Eigenschaften eines Kristalls oder einer Substanz zurückzuführen ist. Für die meisten Dielektrika mit einer Permittivität im Bereich von 2-8 ist β = 1/3. Üblicherweise ist die Permittivität bis zum elektrischen Durchschlag des Dielektrikums praktisch unabhängig von der Größe des angelegten elektrischen Feldes. Die hohen Werte von ε einiger Metalloxide und anderer Verbindungen sind auf die Besonderheiten ihrer Struktur zurückzuführen, die unter Einwirkung des Feldes E die kollektive Verschiebung der Untergitter positiver und negativer Ionen in entgegengesetzte Richtungen und die ermöglicht Bildung signifikanter gebundener Ladungen an der Kristallgrenze.
Der Vorgang der dielektrischen Polarisation beim Anlegen eines elektrischen Feldes entwickelt sich nicht augenblicklich, sondern über eine gewisse Zeit τ (Relaxationszeit). Ändert sich das Feld E in der Zeit t nach einem harmonischen Gesetz mit einer Frequenz ω, so hat die Polarisation des Dielektrikums keine Zeit, ihm zu folgen, und zwischen den Schwingungen P und E tritt eine Phasendifferenz δ auf. Bei der Beschreibung der Schwingungen P und E nach der Methode der komplexen Amplituden wird die Permittivität durch einen komplexen Wert dargestellt:
ε = ε’ + iε“,
außerdem hängen ε' und ε" von ω und τ ab, und das Verhältnis ε"/ε' = tg δ bestimmt die dielektrischen Verluste im Medium. Die Phasenverschiebung δ hängt vom Verhältnis τ und der Feldperiode Т = 2π/ω ab. Bei τ<< Т (ω<< 1/τ, низкие частоты) направление Р изменяется практически одновременно с Е, т. е. δ → 0 (механизм поляризации «включён»). Соответствующее значение ε’ обозначают ε (0) . При τ >> T (hohe Frequenzen) die Polarisation nicht mit der Änderung von Ε Schritt hält, δ → π und ε' bezeichnen in diesem Fall ε (∞) (der Polarisationsmechanismus ist „aus“). Es ist offensichtlich, dass ε (0) > ε (∞), und in Wechselfeldern erweist sich die Permittivität als Funktion von ω. Nahe ω = l/τ ändert sich ε' von ε (0) nach ε (∞) (Streuungsgebiet), und die Abhängigkeit tgδ(ω) durchläuft ein Maximum.
Die Art der Abhängigkeiten ε'(ω) und tgδ(ω) im Dispersionsbereich wird durch den Polarisationsmechanismus bestimmt. Bei ionischen und elektronischen Polarisationen mit elastischer Verschiebung gebundener Ladungen hat die Änderung von P(t) bei schrittweiser Einbeziehung des Feldes E den Charakter gedämpfter Schwingungen und die Abhängigkeiten ε'(ω) und tgδ(ω ) werden resonant genannt. Bei Orientierungspolarisation ist die Etablierung von P(t) exponentiell, und die Abhängigkeiten ε'(ω) und tgδ(ω) werden als Relaxation bezeichnet.
Methoden zur Messung der dielektrischen Polarisation basieren auf den Phänomenen der Wechselwirkung eines elektromagnetischen Feldes mit den elektrischen Dipolmomenten von Materieteilchen und sind für verschiedene Frequenzen unterschiedlich. Die meisten Verfahren bei ω ≤ 10 8 Hz basieren auf dem Vorgang des Ladens und Entladens eines mit dem untersuchten Dielektrikum gefüllten Messkondensators. Bei höheren Frequenzen werden Hohlleiter-, Resonanz-, Mehrfrequenz- und andere Methoden verwendet.
In manchen Dielektrika, z. B. Ferroelektrika, wird die proportionale Beziehung zwischen P und Ε [P = ε 0 (ε – 1)E] und folglich zwischen D und E selbst in gewöhnlichen elektrischen Feldern, die in der Praxis erreicht werden, verletzt. Formal wird dies als Abhängigkeit ε(Ε) ≠ const beschrieben. Eine wichtige elektrische Eigenschaft des Dielektrikums ist dabei die differentielle Permittivität:
In nichtlinearen Dielektrika wird der Wert von ε diff üblicherweise in schwachen Wechselfeldern bei gleichzeitiger Aufprägung eines starken Gleichfeldes gemessen und der veränderliche Anteil ε diff wird als reversible Permittivität bezeichnet.
Zündete. siehe bei st. Dielektrika.
DIE DIELEKTRISCHE KONSTANTE (Dielektrizitätskonstante) ist eine physikalische Größe, die die Fähigkeit eines Stoffes charakterisiert, die Kräfte der elektrischen Wechselwirkung in diesem Stoff im Vergleich zum Vakuum zu reduzieren. Somit zeigt D. p., wie oft die Kräfte der elektrischen Wechselwirkung in Materie geringer sind als im Vakuum.
D. p. - eine Eigenschaft, die von der Struktur der dielektrischen Substanz abhängt. Elektronen, Ionen, Atome, Moleküle oder deren Einzelteile und größere Teile jeder Substanz werden in einem elektrischen Feld polarisiert (siehe Polarisation), was zu einer teilweisen Neutralisierung des äußeren elektrischen Feldes führt. Wenn die Frequenz des elektrischen Feldes der Polarisationszeit des Stoffes entspricht, dann liegt in einem bestimmten Frequenzbereich eine Dispersion des dispersiven Teilchens vor, d. h. die Abhängigkeit seiner Größe von der Frequenz (siehe Dispersion). Der DP eines Stoffes hängt sowohl von den elektrischen Eigenschaften der Atome und Moleküle als auch von ihrer gegenseitigen Anordnung, also von der Struktur des Stoffes ab. Daher werden die Definition von D. p. oder seine Änderungen in Abhängigkeit von den Umgebungsbedingungen bei der Untersuchung der Struktur einer Substanz und insbesondere verschiedener Gewebe des Körpers verwendet (siehe Elektrische Leitfähigkeit biologischer Systeme).
Verschiedene Substanzen (Dielektrika) haben je nach Struktur und Aggregatzustand unterschiedliche Werte von D. p. (Tabelle).
Tisch. Der Wert der Permittivität einiger Substanzen
Von besonderer Bedeutung für die medizinisch-biologische Forschung ist das Studium von D. u. in polaren Flüssigkeiten. Ihr typischer Vertreter ist Wasser, bestehend aus Dipolen, die sich in einem elektrischen Feld aufgrund der Wechselwirkung zwischen den Ladungen des Dipols und des Felds orientieren, was zum Auftreten eines Dipols oder einer Orientierungspolarisation führt. Der hohe Wert von D. p. von Wasser (80 bei t ° 20 °) bestimmt den hohen Dissoziationsgrad darin verschiedener Chemikalien. Substanzen und gute Löslichkeit von Salzen, Basen und anderen Verbindungen (siehe Dissoziation, Elektrolyte). Mit zunehmender Konzentration des Elektrolyten in Wasser nimmt der Wert seines DP ab (z. B. nimmt bei einwertigen Elektrolyten der DP von Wasser mit einer Erhöhung der Salzkonzentration um 0,1 M um eins ab).
Die Mehrzahl biologischer Objekte gehört zu heterogenen Dielektrika. Bei der Wechselwirkung von Ionen biol, Objekt mit einem elektrischen Feld Polarisation der Grenzen des Schnittes hat den wesentlichen Wert (siehe. Membranen biologisch ). Die Stärke der Polarisation ist umso größer, je niedriger die Frequenz des elektrischen Feldes ist. Da die Polarisation der Biol-Grenzfläche von deren Permeabilität (siehe) für Ionen im Objekt abhängt, liegt es auf der Hand, dass der effektive D. p. maßgeblich vom Zustand der Membranen bestimmt wird.
Da die Polarisation eines so komplexen heterogenen Objekts wie eines biologischen unterschiedlicher Natur ist (Konzentration, Makrostruktur, Orientierung, ionisch, elektronisch usw.), wird deutlich, dass mit zunehmender Häufigkeit die Änderung von D. p. (Streuung) scharf zum Ausdruck gebracht. Herkömmlicherweise gibt es drei Dispersionsbereiche von D.p.: Alpha-Dispersion (bei Frequenzen bis zu 1 kHz), Beta-Dispersion (Frequenz von mehreren kHz bis zu mehreren zehn MHz) und Gamma-Dispersion (Frequenzen über 10 9 Hz); bei biologischen objekten gibt es normalerweise keine klare grenze zwischen den bereichen der ausbreitung.
Bei Verschlechterungsfunkts, sagt Biol, nimmt die Streuung des Objekts D. bei niedrigen Frequenzen bis zum vollständigen Verschwinden (bei Gewebetod) ab. Bei hohen Frequenzen ändert sich die Größe des DP nicht wesentlich.
DP wird über einen weiten Frequenzbereich gemessen und je nach Frequenzbereich ändern sich auch die Messmethoden erheblich. Bei elektrischen Stromfrequenzen unter 1 Hz erfolgt die Messung nach dem Verfahren des Ladens oder Entladens eines mit der Prüfsubstanz gefüllten Kondensators. Wenn man die Abhängigkeit des Lade- oder Entladestroms von der Zeit kennt, kann man nicht nur den Wert der elektrischen Kapazität des Kondensators bestimmen, sondern auch die darin enthaltenen Verluste. Bei Frequenzen von 1 bis 3 10 8 Hz für D.-Messung und. Es werden spezielle Resonanz- und Brückenmethoden verwendet, die es ermöglichen, Änderungen des D. verschiedener Substanzen umfassend und umfassend zu untersuchen.
In der Medizin - Bio verwenden die Forschungen am häufigsten symmetrische Wechselstrombrücken mit direktem Ablesen der gemessenen Größen.
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