ஒரு பொருளின் அனைத்து மூலக்கூறுகளும் வெப்ப இயக்கத்தில் பங்கேற்கின்றன, எனவே, வெப்ப இயக்கத்தின் தன்மையில் ஏற்படும் மாற்றத்துடன், பொருளின் நிலை மற்றும் அதன் பண்புகளும் மாறுகின்றன. எனவே, வெப்பநிலை அதிகரிக்கும் போது, ​​​​தண்ணீர் கொதித்து, நீராவியாக மாறும். நீங்கள் வெப்பநிலையைக் குறைத்தால், நீர் உறைந்து ஒரு திரவத்திலிருந்து திடப்பொருளாக மாறும்.

வரையறை

வெப்ப நிலை- உடலின் வெப்பத்தின் அளவைக் குறிக்கும் ஒரு அளவிடக்கூடிய உடல் அளவு.

வெப்பநிலை என்பது மூலக்கூறுகளின் வெப்ப இயக்கத்தின் தீவிரத்தின் அளவீடு மற்றும் மேக்ரோஸ்கோபிக் உடல்களின் அமைப்பின் வெப்ப சமநிலையின் நிலையை வகைப்படுத்துகிறது: ஒருவருக்கொருவர் வெப்ப சமநிலையில் இருக்கும் அமைப்பின் அனைத்து உடல்களும் ஒரே வெப்பநிலையைக் கொண்டுள்ளன.

வெப்பநிலை அளவிடப்படுகிறது வெப்பமானி. எந்த தெர்மோமீட்டரும் வெப்பநிலையில் ஏற்படும் மாற்றத்தைப் பொறுத்து சில மேக்ரோஸ்கோபிக் அளவுருவில் மாற்றத்தைப் பயன்படுத்துகிறது.

வெப்பநிலையின் SI அலகு டிகிரி கெல்வின் (K) ஆகும். செல்சியஸ் அளவிலிருந்து கெல்வின் வெப்பநிலை அளவுகோலுக்கு (முழு அளவு) மாறுவதற்கான சூத்திரம்:

செல்சியஸ் அளவில் வெப்பநிலை எங்கே.

குறைந்தபட்ச வெப்பநிலை முழுமையான அளவில் பூஜ்ஜியத்திற்கு ஒத்திருக்கிறது. முழுமையான பூஜ்ஜியத்தில், மூலக்கூறுகளின் வெப்ப இயக்கம் நின்றுவிடும்.

உடலின் அதிக வெப்பநிலை, மூலக்கூறுகளின் வெப்ப இயக்கத்தின் வேகம் அதிகமாகும், இதன் விளைவாக, உடலின் மூலக்கூறுகள் அதிக ஆற்றலைக் கொண்டுள்ளன. எனவே, வெப்பநிலை மூலக்கூறுகளின் வெப்ப இயக்கத்தின் இயக்க ஆற்றலின் அளவீடாக செயல்படுகிறது.

வேர் என்பது மூலக்கூறுகளின் சதுர வேகம் என்று பொருள்

மூலக்கூறுகளின் மூல சராசரி சதுர வேகம் சூத்திரத்தால் கணக்கிடப்படுகிறது:

போல்ட்ஸ்மேனின் மாறிலி எங்கே, ஜே/கே.

ஒரு மூலக்கூறின் இயக்கத்தின் சராசரி இயக்க ஆற்றல்

ஒரு மூலக்கூறின் இயக்கத்தின் சராசரி இயக்க ஆற்றல்:

போல்ட்ஸ்மேனின் மாறிலியின் இயற்பியல் பொருள்இந்த மாறிலி ஒரு பொருளின் வெப்பநிலைக்கும் இந்த பொருளின் மூலக்கூறுகளின் வெப்ப இயக்கத்தின் ஆற்றலுக்கும் இடையிலான உறவை தீர்மானிக்கிறது.

என்பதை கவனிக்க வேண்டியது அவசியம் மூலக்கூறுகளின் வெப்ப இயக்கத்தின் சராசரி ஆற்றல் வாயுவின் வெப்பநிலையை மட்டுமே சார்ந்துள்ளது. கொடுக்கப்பட்ட வெப்பநிலையில், மூலக்கூறுகளின் மொழிமாற்ற குழப்பமான இயக்கத்தின் சராசரி இயக்க ஆற்றல் வாயுவின் வேதியியல் கலவை, மூலக்கூறுகளின் நிறை, வாயுவின் அழுத்தம் அல்லது வாயுவால் ஆக்கிரமிக்கப்பட்ட அளவு ஆகியவற்றைச் சார்ந்து இருக்காது.

சிக்கலைத் தீர்ப்பதற்கான எடுத்துக்காட்டுகள்

எடுத்துக்காட்டு 1

உடற்பயிற்சி	வாயு வெப்பநிலை C ஆக இருந்தால் ஆர்கான் மூலக்கூறுகளின் சராசரி இயக்க ஆற்றல் என்ன?
தீர்வு	வாயு மூலக்கூறுகளின் சராசரி இயக்க ஆற்றல் சூத்திரத்தால் தீர்மானிக்கப்படுகிறது: போல்ட்ஸ்மேனின் நிலையானது. கணக்கிடுவோம்:
பதில்	கொடுக்கப்பட்ட வெப்பநிலை J இல் ஆர்கான் மூலக்கூறுகளின் சராசரி இயக்க ஆற்றல்.

எடுத்துக்காட்டு 2

உடற்பயிற்சி	வாயு மூலக்கூறுகளின் வெப்பநிலை 7 இலிருந்து மாறும்போது அவற்றின் சராசரி இயக்க ஆற்றல் எத்தனை சதவீதம் அதிகரிக்கும்?
தீர்வு	வாயு மூலக்கூறுகளின் சராசரி இயக்க ஆற்றல் உறவால் தீர்மானிக்கப்படுகிறது: வெப்பநிலை மாற்றம் காரணமாக சராசரி இயக்க ஆற்றலில் மாற்றம்: ஆற்றலில் சதவீத மாற்றம்: அலகுகளை SI அமைப்புக்கு மாற்றுவோம்: . கணக்கிடுவோம்:
பதில்	வாயு மூலக்கூறுகளின் சராசரி இயக்க ஆற்றல் 10% அதிகரிக்கும்.

எடுத்துக்காட்டு 3

உடற்பயிற்சி	ஒரு கிலோ எடையுள்ள தூசித் துகள்களின் சராசரி சதுர வேகம், காற்றின் மூலக்கூறுகளின் சராசரி சதுர வேகத்தை விட எத்தனை மடங்கு குறைவாக உள்ளது?
தீர்வு	ஒரு தூசி துகள்களின் வேர் சராசரி சதுர வேகம்: ஒரு காற்று மூலக்கூறின் மூல சராசரி சதுர வேகம்: காற்று மூலக்கூறு நிறை:

நம்மைச் சுற்றியுள்ள உலகில், பல்வேறு வகையான உடல் நிகழ்வுகள் நேரடியாக தொடர்புடையவை உடல் வெப்பநிலையில் மாற்றம். குழந்தை பருவத்திலிருந்தே, குளிர்ந்த நீர், சூடாகும்போது, ​​​​முதலில் சூடாக மாறும், ஒரு குறிப்பிட்ட நேரத்திற்குப் பிறகு மட்டுமே சூடாக மாறும் என்பதை நாம் அறிவோம்.

"குளிர்", "சூடான", "சூடான" போன்ற சொற்களால், உடல்களின் வெவ்வேறு அளவு "வெப்பம்" அல்லது, இயற்பியலின் மொழியில், உடல்களின் வெவ்வேறு வெப்பநிலைகளை வரையறுக்கிறோம். வெதுவெதுப்பான நீரின் வெப்பநிலை குளிர்ந்த நீரின் வெப்பநிலையை விட சற்று அதிகமாக இருக்கும். நீங்கள் கோடை மற்றும் குளிர்கால காற்றின் வெப்பநிலையை ஒப்பிட்டுப் பார்த்தால், வெப்பநிலை வேறுபாடு வெளிப்படையானது.

உடல் வெப்பநிலை ஒரு தெர்மோமீட்டரைப் பயன்படுத்தி அளவிடப்படுகிறது மற்றும் டிகிரி செல்சியஸ் (°C) இல் வெளிப்படுத்தப்படுகிறது.

அறியப்பட்டபடி, அதிக வெப்பநிலையில் பரவல் வேகமாக நிகழ்கிறது. இதிலிருந்து மூலக்கூறுகளின் இயக்கத்தின் வேகமும் வெப்பநிலையும் ஆழமாக ஒன்றோடொன்று தொடர்புடையவை என்பதை இது பின்பற்றுகிறது. நீங்கள் வெப்பநிலையை அதிகரித்தால், மூலக்கூறுகளின் இயக்கத்தின் வேகம் அதிகரிக்கும், நீங்கள் அதைக் குறைத்தால், அது குறையும்.

இவ்வாறு, நாங்கள் முடிக்கிறோம்: உடல் வெப்பநிலை நேரடியாக மூலக்கூறுகளின் இயக்கத்தின் வேகத்தைப் பொறுத்தது.

சூடான நீர் குளிர்ந்த நீரின் அதே மூலக்கூறுகளைக் கொண்டுள்ளது. அவற்றுக்கிடையேயான வேறுபாடு மூலக்கூறுகளின் இயக்கத்தின் வேகத்தில் மட்டுமே உள்ளது.

உடல்களை வெப்பமாக்குதல் அல்லது குளிர்வித்தல் மற்றும் வெப்பநிலை மாற்றங்கள் ஆகியவற்றுடன் தொடர்புடைய நிகழ்வுகள் வெப்பம் என்று அழைக்கப்படுகின்றன. காற்றை சூடாக்குதல் அல்லது குளிர்வித்தல், உலோகத்தை உருகுதல் மற்றும் பனி உருகுதல் ஆகியவை இதில் அடங்கும்.

அனைத்து உடல்களுக்கும் அடிப்படையான மூலக்கூறுகள் அல்லது அணுக்கள் முடிவில்லா குழப்பமான இயக்கத்தில் உள்ளன. நம்மைச் சுற்றியுள்ள உடல்களில் இத்தகைய மூலக்கூறுகள் மற்றும் அணுக்களின் எண்ணிக்கை மிகப்பெரியது. 1 செமீ³ தண்ணீருக்கு சமமான அளவு தோராயமாக 3.34 · 10²² மூலக்கூறுகளைக் கொண்டுள்ளது. எந்த மூலக்கூறும் மிகவும் சிக்கலான இயக்கப் பாதையைக் கொண்டுள்ளது. எடுத்துக்காட்டாக, வெவ்வேறு திசைகளில் அதிக வேகத்தில் நகரும் வாயு துகள்கள் ஒருவருக்கொருவர் மற்றும் கொள்கலனின் சுவர்களில் மோதலாம். இதனால், அவை வேகத்தை மாற்றி மீண்டும் நகர்கின்றன.

நீரில் கரைந்த வண்ணப்பூச்சுத் துகள்களின் சீரற்ற இயக்கத்தை படம் 1 காட்டுகிறது.

எனவே, நாங்கள் மற்றொரு முடிவை எடுக்கிறோம்: உடல்களை உருவாக்கும் துகள்களின் குழப்பமான இயக்கம் வெப்ப இயக்கம் என்று அழைக்கப்படுகிறது.

குழப்பம் என்பது வெப்ப இயக்கத்தின் மிக முக்கியமான அம்சமாகும். மூலக்கூறு இயக்கத்தின் மிக முக்கியமான சான்றுகளில் ஒன்று பரவல் மற்றும் பிரவுனிய இயக்கம்.(பிரவுனிய இயக்கம் என்பது மூலக்கூறு தாக்கங்களின் செல்வாக்கின் கீழ் ஒரு திரவத்தில் உள்ள சிறிய திடமான துகள்களின் இயக்கம். கவனிப்பு காட்டுகிறது, பிரவுனிய இயக்கம் நிறுத்த முடியாது).

திரவங்களில், மூலக்கூறுகள் மற்ற மூலக்கூறுகளுடன் ஒப்பிடும்போது அதிர்வுறும், சுழலும் மற்றும் நகரும். நாம் திடப்பொருட்களை எடுத்துக் கொண்டால், அவற்றின் மூலக்கூறுகள் மற்றும் அணுக்கள் சில சராசரி நிலைகளைச் சுற்றி அதிர்வுறும்.

உடலின் அனைத்து மூலக்கூறுகளும் மூலக்கூறுகள் மற்றும் அணுக்களின் வெப்ப இயக்கத்தில் பங்கேற்கின்றன, அதனால்தான் வெப்ப இயக்கத்தில் ஏற்படும் மாற்றத்துடன், உடலின் நிலையும் அதன் பல்வேறு பண்புகளும் மாறுகின்றன. இவ்வாறு, நீங்கள் பனியின் வெப்பநிலையை அதிகரித்தால், அது உருகத் தொடங்குகிறது, முற்றிலும் மாறுபட்ட வடிவத்தை எடுக்கும் - பனி திரவமாகிறது. மாறாக, பாதரசத்தின் வெப்பநிலையைக் குறைத்தால், அது அதன் பண்புகளை மாற்றி, திரவத்திலிருந்து திடப்பொருளாக மாறும்.

டி உடல் வெப்பநிலை நேரடியாக மூலக்கூறுகளின் சராசரி இயக்க ஆற்றலைப் பொறுத்தது. நாம் ஒரு தெளிவான முடிவுக்கு வருகிறோம்: உடலின் அதிக வெப்பநிலை, அதன் மூலக்கூறுகளின் சராசரி இயக்க ஆற்றல் அதிகமாகும். மேலும், மாறாக, உடல் வெப்பநிலை குறைவதால், அதன் மூலக்கூறுகளின் சராசரி இயக்க ஆற்றல் குறைகிறது.

உங்களிடம் இன்னும் கேள்விகள் இருந்தால் அல்லது வெப்ப இயக்கம் மற்றும் வெப்பநிலை பற்றி மேலும் அறிய விரும்பினால், எங்கள் இணையதளத்தில் பதிவு செய்து, ஆசிரியரின் உதவியைப் பெறவும்.

இன்னும் கேள்விகள் உள்ளதா? உங்கள் வீட்டுப்பாடத்தை எப்படி செய்வது என்று தெரியவில்லையா?
ஆசிரியரின் உதவியைப் பெற, பதிவு செய்யவும்.
முதல் பாடம் இலவசம்!

இணையதளத்தில், பொருளை முழுமையாகவோ அல்லது பகுதியாகவோ நகலெடுக்கும்போது, ​​அசல் மூலத்திற்கான இணைப்பு தேவை.

பொருளின் கட்டமைப்பின் மூலக்கூறு இயக்கவியல் கோட்பாட்டின் முக்கிய நிலை, சோதனை உண்மைகளிலிருந்து பின்பற்றப்படுகிறது, அனைத்து மேக்ரோஸ்கோபிக் உடல்களை உருவாக்கும் அணுக்கள் மற்றும் மூலக்கூறுகள் தொடர்ச்சியான குழப்பமான வெப்ப இயக்கத்தின் நிலையில் உள்ளன.

மூலக்கூறுகளின் வெப்ப இயக்கம்.வெப்ப இயக்கத்தின் குழப்பமான தன்மை மற்றும் வெப்பநிலையில் இந்த இயக்கத்தின் தீவிரத்தை சார்ந்திருப்பதை தெளிவாக உறுதிப்படுத்தும் மிகவும் உறுதியான சோதனை உண்மை, பிரவுனிய இயக்கம் ஆகும்.

இந்த நிகழ்வை முதன்முதலில் ஆங்கில தாவரவியலாளர் ஆர். பிரவுன் 1827 ஆம் ஆண்டில் கவனித்தார், நுண்ணோக்கி மூலம் தண்ணீரில் இடைநிறுத்தப்பட்ட சிறிய கோளத் துகள்களை ஆய்வு செய்தார் - பாசி வித்திகள். பிரவுனிய இயக்கத்தை வாயுவிலும் காணலாம். எடுத்துக்காட்டாக, காற்றில் இடைநிறுத்தப்பட்ட தூசி அல்லது புகையின் சிறிய துகள்களால் இது ஏற்படுகிறது. பிரவுனிய இயக்கத்தின் மூலக்கூறு இயக்கவியல் கோட்பாடு ஏ. ஐன்ஸ்டீனால் 1905 இல் உருவாக்கப்பட்டது. தற்போது, ​​"பிரவுனிய இயக்கம்" என்ற சொல் பரந்த பொருளில் பயன்படுத்தப்படுகிறது. பிரவுனிய இயக்கம் குறிப்பாக, உணர்திறன் கருவிகளின் ஊசிகளை அசைப்பது என்று அழைக்கப்படுகிறது, இது சாதனத்திலும் சுற்றுச்சூழலிலும் உள்ள மூலக்கூறுகளின் வெப்ப இயக்கம் காரணமாக நிகழ்கிறது.

நுண்ணோக்கி மூலம் ஒரு திரவத்தில் இடைநிறுத்தப்பட்ட சிறிய துகள்களின் இயக்கத்தை கவனிப்பதன் மூலம், ஒவ்வொரு துகள் குழப்பமான இயக்கத்திற்கு உள்ளாகிறது என்பதைக் கண்டறியலாம். அளவீட்டு நுண்ணோக்கியின் பார்வையில் அதன் நிலையை சீரான இடைவெளியில் பதிவு செய்வதன் மூலம் துகள் அலைந்து திரிவதன் தன்மை பற்றிய ஒரு யோசனையைப் பெறலாம். துகள்களின் தொடர்ச்சியான நிலைகளை நேர் கோடுகளுடன் இணைப்பதன் மூலம், படத்தில் காட்டப்பட்டுள்ளதைப் போன்ற உடைந்த கோட்டைப் பெறுகிறோம். 65. உடைந்த கோட்டின் அண்டை பகுதிகளின் திசைகள், அனைத்து வகையான கோணங்களையும் ஒன்றோடொன்று உருவாக்குகின்றன, இதனால் உடைந்த கோட்டின் திசையில் ஏற்படும் மாற்றத்தில் எந்த வடிவத்தையும் கவனிக்க முடியாது. துகள்களின் நிலையைப் பதிவுசெய்யும் குறுகிய நேர இடைவெளிகள், துகள்களின் "பாதை" மிகவும் உடைந்து காணப்படும்:

புள்ளிகள் A, B, C, ... 30 வினாடிகளுக்குப் பிறகு துகள்களின் நிலையை சரிசெய்யவும், ஒரு கோடு மூலம் இணைக்கப்பட்ட புள்ளிகள் ஒவ்வொரு 5 வினாடிகளுக்கும் அதன் நிலையை சரிசெய்யவும்.

பிரவுனியன் இயக்கத்தின் அவதானிப்பு.ஒரே நேரத்தில் ஒரு திரவத்தில் இடைநிறுத்தப்பட்ட பல துகள்களின் இயக்கத்தை நீங்கள் கவனித்தால், அவை ஒரு திசையில் நகர்வதை நீங்கள் கவனிப்பீர்கள், பின்னர் எதிர் திசையில் அல்லது ஒருவருக்கொருவர் ஒரு கோணத்தில். இதிலிருந்து நாம் கவனிக்கப்பட்ட பிரவுனிய இயக்கம் திரவ ஓட்டங்களின் இயக்கத்துடன் தொடர்புடையது அல்ல என்று முடிவு செய்யலாம், ஏனெனில் இந்த விஷயத்தில் அண்டை துகள்கள் எப்போதும் ஒன்றாக நகரும்.

சோதனை ரீதியாக, வெப்ப இயக்கவியல் சமநிலையின் நிலைமைகளின் கீழ், அண்டை துகள்களின் இயக்கத்தில் எந்த நிலைத்தன்மையும் காணப்படவில்லை, அவை ஒருவருக்கொருவர் முற்றிலும் சுதந்திரமாக நகரும்.

அரிசி. 65. பிரவுனியன் இயக்கம்

சோதனை மேற்கொள்ளப்படும் வெப்பநிலையை மாற்றுவதன் மூலம், அதிகரிக்கும் வெப்பநிலையுடன் பிரவுனிய இயக்கத்தின் தீவிரம் அதிகரிக்கிறது மற்றும் வெப்பநிலை குறைவதால் அது உறைகிறது.

இயக்கத்தின் இந்த இயல்பு, பிரவுனிய துகள் அது அமைந்துள்ள திரவத்தின் மூலக்கூறுகளிலிருந்து பெறப்பட்ட தாக்கங்களின் செல்வாக்கின் கீழ் நகர்கிறது என்று கூறுகிறது. திரவ மூலக்கூறுகளின் வெப்ப இயக்கம் குழப்பமானது என்று நாம் கருதினால், பிரவுனிய இயக்கத்தின் அனைத்து சோதனை வடிவங்களையும் விளக்கலாம்.

பிரவுனிய இயக்கத்தின் வடிவங்கள்.முதல் பார்வையில், தனிப்பட்ட மூலக்கூறுகளின் தாக்கங்களின் முற்றிலும் குழப்பமான, ஒழுங்கற்ற தன்மை, ஒரு பிரவுனியன் துகள், அதன் நிறை, மூலக்கூறின் வெகுஜனத்தை விட பல மடங்கு பெரியது, குறிப்பிடத்தக்க வகையில் நகரக்கூடாது என்பதற்கு வழிவகுக்கும். அனைத்து. உண்மையில், ஒரு பிரவுனிய துகள் மூலம் பெறப்பட்ட தாக்கங்களின் தாக்கம் எதிர் பக்கத்திலிருந்து வரும் தாக்கங்களால் முழுமையாக ஈடுசெய்யப்பட வேண்டும். அத்தகைய சூழ்நிலையில், பிரவுனிய துகள் இடத்தில் மட்டுமே "நடுக்க" முடியும் என்று தோன்றுகிறது. இத்தகைய பகுத்தறிவின் பிழை என்னவென்றால், சீரற்ற செயல்முறையானது, சாராம்சத்தில், எதிரெதிர் பக்கங்களிலிருந்து வரும் தாக்கங்களின் வழக்கமான மாற்றத்தால் மாற்றப்படுகிறது. ஆனால் அத்தகைய மாற்றீடு இனி ஒரு சீரற்ற செயல்முறை அல்ல, ஆனால் அதிக அளவு ஒழுங்குமுறை உள்ளது. அத்தகைய மாற்றீட்டின் ஒழுங்குமுறையின் அளவு, செயல்பாட்டின் ஒழுங்குமுறையின் அளவிலிருந்து வேறுபடுவதில்லை.

துகள் அனுபவிக்கும் அதிர்ச்சிகள் ஒரு திசையில் நிகழ்கின்றன. எடுத்துக்காட்டாக, ஒரு அழுத்தத்தின் முடிவு ஒரு குறிப்பிட்ட தூரத்தால் வகைப்படுத்தப்பட்டால், ஆர்டர் செய்யப்பட்ட அதிர்ச்சிகளின் வரிசையின் விளைவு மதிப்புக்கு விகிதாசாரமாக இருந்தால், அவற்றின் முடிவு விகிதாசாரமாக இருக்கும் .

ஒரு அளவிடும் நுண்ணோக்கியைப் பயன்படுத்தி, இந்த பரிசோதனையை மீண்டும் மீண்டும் செய்யும் போது பிரவுனிய துகள் ஆயத்தொலைவுகளின் தோற்றத்திலிருந்து விலகிச் செல்லும் தூரத்தை நாங்கள் தீர்மானிப்போம். ஒவ்வொரு முறையும் இந்த தூரத்தின் வெவ்வேறு மதிப்புகளைப் பெறுவோம், ஆனால் பெரும்பாலான சோதனைகளில் ஒருவருக்கொருவர் நெருக்கமாக இருக்கும் மதிப்புகளைப் பெறுவோம், மேலும் எப்போதாவது மட்டுமே மற்றவற்றிலிருந்து வேறுபடுகிறோம். தோற்றத்திலிருந்து ஒரு துகள் பயணிக்கும் சராசரி தூரத்தை நீங்கள் உள்ளிடலாம். தனிப்பட்ட சோதனைகளில் இயக்கத்தின் திசைகள் முற்றிலும் வேறுபட்டதாக இருக்கும், ஏனெனில் எல்லா திசைகளும் சமமாக சாத்தியமாகும்.

நேரத்தின் சராசரி இடப்பெயர்ச்சியின் சார்பு.சராசரி தூரத்தின் நேரத்தைச் சார்ந்திருப்பதைக் கண்டுபிடிப்பதே பணியாகும், அதை நாம் குறிப்பிடுவோம்

நமக்கு ஆர்வமுள்ள கண்காணிப்பு நேரத்தை ஒரு பெரிய எண்ணிக்கையிலான சமமான சிறிய இடைவெளிகளாகப் பிரிப்போம், அதாவது ஒவ்வொரு இடைவெளியிலும் துகள் திரவ மூலக்கூறுகளிலிருந்து அதிக எண்ணிக்கையிலான தாக்கங்களை அனுபவிக்கிறது. அடிப்படையில், அத்தகைய பகுத்தறிவு என்பது ஒரு துகள் மூலம் சராசரி தூரத்தை அளவிடுவதற்கான சோதனையை மீண்டும் மீண்டும் செய்வதாகும் , இது மேலே விவாதிக்கப்பட்ட அதே பரிசோதனையாகும், இது ஒரு இடைவெளி நேரத்தில் மட்டுமே மேற்கொள்ளப்படுகிறது மற்றும் இடைவெளியின் போது துகள் அதிக எண்ணிக்கையிலான தாக்கங்களை அனுபவிப்பதால், மேலே உள்ள அனைத்து காரணங்களும் செல்லுபடியாகும்: ஒவ்வொரு "படிக்கும்" இயக்கத்தின் திசை முற்றிலும் தன்னிச்சையானது மற்றும் பிற இடைவெளிகளில் இயக்கத்தின் திசையுடன் எந்த தொடர்பும் இல்லை, மேலும் பெரும்பாலான இடைவெளிகளுக்கு துகள் பயணிக்கும் தூரம் தோராயமாக ஒரே மாதிரியாக இருக்கும்.

அத்தகைய தொடர்ச்சியான படிகளின் விளைவாக, துகள் ஒரு ஆரம் திசையன் கொண்ட புள்ளியில் முடிவடைகிறது

ஒரு படிக்கு இடப்பெயர்ச்சி திசையன் எங்கே, ஒரு தன்னிச்சையான திசை மற்றும் ஒரு குறிப்பிட்ட நீளம் கொண்ட துகள்களின் தொடக்கத்திலிருந்து படிநிலைக்கு பிறகு

இங்கே திசையன்களுக்கு இடையே உள்ள கோணம் மற்றும் இந்த வெளிப்பாட்டின் வலது பக்கத்தின் சராசரி மதிப்பைக் கண்டறிவது கடினம், ஏனெனில் நீங்கள் வர்க்க மூலத்தை சராசரியாக வைத்திருக்க வேண்டும், மேலும் பொதுவாக செயல்பாட்டின் சராசரி மதிப்பு இந்த செயல்பாட்டிற்கு சமமாக இருக்காது. வாதத்தின் சராசரி மதிப்பு: நீங்கள் (1) அல்லது (2) ஐ சதுரமாக உயர்த்தினால், அதைப் பார்ப்பது எளிது:

பின்னர் சதுர இடப்பெயர்ச்சியின் சராசரி மதிப்பை எளிதாகக் கண்டறிய முடியும். எனவே, (3) இன் இடது மற்றும் வலது பக்கங்களைச் சராசரியாகக் கணக்கிடாமல், ஆயத்தொலைவுகளின் தோற்றத்திலிருந்து பிரவுனியன் துகள்களின் தூரத்தை வகைப்படுத்தப் பயன்படுத்துவோம் மற்றும் சமமான நிகழ்தகவு கொண்ட கோணமானது 0 முதல் நாம் பெறுவதற்கு எந்த மதிப்பையும் எடுக்கும் என்பதைக் கணக்கில் எடுத்துக்கொள்வோம்.

தொடர்பு (4) அடிப்படையில் கணித தூண்டல் முறையைப் பயன்படுத்தி, அதைக் காட்டுவது எளிது

இவ்வாறு, இடப்பெயர்ச்சியின் சதுரத்தின் சராசரி மதிப்பு, படிகளின் எண்ணிக்கைக்கு விகிதாசாரமாகும், மேலும் படிகள் சம கால இடைவெளியில் எடுக்கப்படுவதால், பின்னர்

இது நிச்சயமாக, சராசரி இடப்பெயர்ச்சி நேரத்திற்கு விகிதாசாரமானது என்று அர்த்தமல்ல. ஒரு துகள்களின் பிரவுனிய இயக்கம் சராசரி சதுர இடப்பெயர்ச்சி நேர விகிதத்தில் அதிகரிக்கிறது. வேறு வார்த்தைகளில் கூறுவதானால், இந்த மதிப்பு, அதாவது, சராசரி சதுர மதிப்பு எனப்படும் விகிதாச்சாரப்படி, நாம் தீர்மானிக்க விரும்பிய காலத்திற்குப் பிறகு தோற்றத்திலிருந்து துகள்களின் சராசரி மதிப்புக்கு சமமாக இருக்காது. இருப்பினும், இந்த அளவுகள் ஒரு நிலையான காரணியால் மட்டுமே வேறுபடுகின்றன என்பதைக் காட்டலாம். எனவே, ஒரு பிரவுனியன் துகள் தோற்றத்திலிருந்து சராசரி தூரம் விகிதாசாரமாகும்

a மற்றும் சூத்திரங்களில் (6) மற்றும் (7) குணகங்கள் திரவ மூலக்கூறுகளின் வெப்ப இயக்கத்தின் தீவிரத்தைப் பொறுத்தது என்பது தெளிவாகத் தெரிகிறது, இதன் தாக்கங்கள் இடைநிறுத்தப்பட்ட துகளின் பிரவுனிய இயக்கத்திற்கு வழிவகுக்கும், அதாவது, இறுதியில், வெப்பநிலையில் .

பரிசோதனை மற்றும் புள்ளியியல் இயக்கவியல்.பொருளின் கட்டமைப்பின் மூலக்கூறு இயக்கவியல் கோட்பாட்டின் வளர்ச்சியில் பிரவுனிய இயக்கம் பற்றிய ஆய்வு முக்கிய பங்கு வகித்தது. பிரவுனிய இயக்கம் தான் அணுக்கள் மற்றும் மூலக்கூறுகளின் உண்மைக்கு மறுக்க முடியாத ஆதாரத்தை கொண்டு வந்தது மட்டுமல்லாமல், மூலக்கூறுகளின் எண்ணிக்கையை முதன்முறையாக கணக்கிடவும் செய்தது.

பொருளின் மேக்ரோஸ்கோபிக் தொகுதியில், அதாவது அவகாட்ரோ மாறிலியின் மதிப்பை தீர்மானிக்கவும்: . இவ்வாறு, பொருளின் இயக்கத்தின் வெப்ப வடிவம் அணுக்கள் அல்லது மேக்ரோஸ்கோபிக் உடல்களை உருவாக்கும் மூலக்கூறுகளின் குழப்பமான இயக்கம் காரணமாக உள்ளது என்பது இறுதியாக நிறுவப்பட்டது. 20 ஆம் நூற்றாண்டின் தொடக்கத்தில் மேற்கொள்ளப்பட்ட பிரெஞ்சு இயற்பியலாளர் பெர்ரினின் சோதனைகள் இந்த பிரச்சினையில் இறுதி புள்ளியை வைத்தன. எனவே, புள்ளியியல் இயக்கவியலுக்கு நம்பகமான சோதனை அடிப்படை வழங்கப்பட்டது, இது பொருளின் உள் கட்டமைப்பின் சில மாதிரி கருத்துகளின் அடிப்படையில் மேக்ரோஸ்கோபிக் அமைப்புகளின் பண்புகளை ஆய்வு செய்கிறது.

புள்ளியியல் இயக்கவியலில் உள்ள சிக்கலின் அறிக்கை.தனிப்பட்ட துகள்களின் நடத்தையின் அறியப்பட்ட டைனமிக் விதிகளின் அடிப்படையில், ஏராளமான துகள்களைக் கொண்ட மேக்ரோஸ்கோபிக் அமைப்புகளின் நடத்தை விதிகளை நிறுவுவதே புள்ளிவிவர இயக்கவியலின் பணி. வேறு வார்த்தைகளில் கூறுவதானால், புள்ளியியல் இயக்கவியல் சோதனை ரீதியாக அளவிடப்பட்ட மேக்ரோஸ்கோபிக் அளவுகளுக்கு இடையே ஒரு தொடர்பை ஏற்படுத்துகிறது, அவை கணினியை ஒட்டுமொத்தமாக வகைப்படுத்துகின்றன, அதாவது அழுத்தம், அளவு, வெப்பநிலை, மின்சார புல வலிமை போன்றவை. மற்றும் கணினியின் நுண்ணிய பண்புகள், நிறை மற்றும் கட்டணங்கள் அமைப்பை உருவாக்கும் துகள்கள் , அவற்றின் ஆயத்தொகுப்புகள் மற்றும் வேகம் போன்றவை.

இதை ஒரு உதாரணத்துடன் விளக்குவோம். அதிக எண்ணிக்கையிலான துகள்களைக் கொண்ட எளிய அமைப்பு, ஒரு குறிப்பிட்ட அளவை ஆக்கிரமித்துள்ள ஒரு வாயு ஆகும். இயக்கவியலின் பார்வையில், அத்தகைய அமைப்பின் நிலை (அதாவது, அதன் மைக்ரோஸ்டேட்) அனைத்து வாயு மூலக்கூறுகளின் நிலைகள் மற்றும் வேகங்களைக் குறிப்பிடுவதன் மூலம் தீர்மானிக்கப்படுகிறது, ஒரு மேக்ரோஸ்கோபிக் தொகுதியில் அவற்றின் எண்ணிக்கை மிகப்பெரியது. எடுத்துக்காட்டாக, சாதாரண நிலைமைகளின் கீழ் உள்ள அனைத்து காற்றிலும் மூலக்கூறுகள் உள்ளன. மூலக்கூறுகளின் இயக்கம் காரணமாக, இயந்திர நிலை தொடர்ந்து மாறுகிறது. எவ்வாறாயினும், நிலையான வெளிப்புற நிலைமைகளின் கீழ், எந்தவொரு மேக்ரோஸ்கோபிக் அமைப்பும் விரைவில் அல்லது பின்னர் ஒரு நிலையான நிலைக்கு வரும் என்பதை அனுபவம் காட்டுகிறது, இதில் இயந்திர நிலையில் மாற்றம் இருந்தாலும், மேக்ரோஸ்கோபிக் அளவுருக்கள், எடுத்துக்காட்டாக, வெப்பநிலை, அடர்த்தி, அழுத்தம், மேக்ரோஸ்டேட்டை வகைப்படுத்துகின்றன. அமைப்பின், மாறாமல் இருக்கும். ஒரு தனிமைப்படுத்தப்பட்ட மேக்ரோஸ்கோபிக் அமைப்புக்கு இது வெப்ப சமநிலையின் நிலையாக இருக்கும்.

எனவே, புள்ளியியல் இயக்கவியலில் ஒரு அமைப்பின் நிலையை நிர்ணயம் செய்வது இயக்கவியலை விட மிகக் குறைவான விவரமாக உள்ளது, ஏனெனில் இது சோதனை ரீதியாக அளவிடப்பட்ட சிறிய எண்ணிக்கையிலான மேக்ரோஸ்கோபிக் அளவுருக்களை மட்டுமே அடிப்படையாகக் கொண்டது. பெரும்பாலான சந்தர்ப்பங்களில், அமைப்பின் அத்தகைய சுருக்கமான விளக்கம் மிகவும் போதுமானது, ஏனென்றால், ஒரு விதியாக, தனிப்பட்ட மூலக்கூறுகளின் இயக்கம் பற்றிய விரிவான தகவல்களில் நாங்கள் ஆர்வமாக இல்லை.

ஆனால் மேக்ரோஸ்கோபிக் அளவுருக்களின் மதிப்புகள், நிச்சயமாக, மூலக்கூறுகளின் இயக்கத்தைப் பொறுத்தது, மேலும் புள்ளிவிவர இயக்கவியலின் பணியானது தனிப்பட்ட மூலக்கூறுகளின் பண்புகள் மூலம் ஒட்டுமொத்த அமைப்பின் பண்புகளை வெளிப்படுத்துவதாகும், அதாவது மேக்ரோவிற்கு இடையில் ஒரு பாலத்தை உருவாக்குவது. - மற்றும் நுண்ணிய

அமைப்பின் விளக்கங்கள். இந்த வழக்கில், கணினியின் மேக்ரோஸ்கோபிக் அளவுருக்கள் மற்றும் நுண்ணிய அளவுகளின் சராசரி மதிப்புகள் ஆகியவற்றுக்கு இடையே ஒரு தொடர்பை ஏற்படுத்துவது அவசியம் மற்றும் தனிப்பட்ட மூலக்கூறுகளின் இயக்கத்தின் விதிகளின் அடிப்படையில் இந்த சராசரி மதிப்புகளை கணக்கிடுவதற்கான ஒரு முறையை வழங்குவது அவசியம்.

புள்ளியியல் இயக்கவியல் மற்றும் வெப்ப இயக்கவியல்.மூலக்கூறு-இயக்கக் கோட்பாட்டைப் போலல்லாமல், வெப்ப இயக்கவியல் அணுகுமுறை பொருளின் அணு-மூலக்கூறு கட்டமைப்பைப் பற்றிய எந்த மாதிரி யோசனைகளையும் அடிப்படையாகக் கொண்டிருக்கவில்லை என்பதை நினைவில் கொள்வோம். வெப்ப இயக்கவியலின் அடிப்படைக் கருத்துக்கள் இயற்பியல் பரிசோதனையின் அடிப்படையில் அறிமுகப்படுத்தப்படுகின்றன, எனவே இது மேக்ரோஸ்கோபிக் அளவுகளுடன் மட்டுமே செயல்படுகிறது: அழுத்தம், வெப்பநிலை, அளவு, முதலியன. வெப்ப இயக்கவியல் அணுகுமுறை அதன் சிறந்த பொதுத்தன்மை மற்றும் எளிமையால் வேறுபடுகிறது. அணுக்கள் அல்லது மூலக்கூறுகளின் பண்புகள் பற்றிய எந்தத் தகவலும் தேவையில்லாமல் பல குறிப்பிட்ட சிக்கல்களைத் தீர்ப்பதை இது சாத்தியமாக்குகிறது.

தெர்மோடைனமிக் முறையின் தீமை என்னவென்றால், அதைப் பயன்படுத்தும்போது, ​​கவனிக்கப்பட்ட நிகழ்வுக்கும் இந்த நிகழ்வைத் தீர்மானிக்கும் மூலக்கூறுகளின் நடத்தைக்கும் இடையிலான தொடர்பு அடையாளம் காணப்படவில்லை. எடுத்துக்காட்டாக, வெப்ப இயக்கவியல் முறையின் மூலம் ஒரு உலோகக் கம்பி வெப்பமடையும் போது நீளமாக இருக்க வேண்டும், மற்றும் நீட்டிக்கப்பட்ட ரப்பர் பேண்ட் சுருங்க வேண்டும் என்று நிறுவினால், அந்த பொருளின் கட்டமைப்பு அம்சங்கள் என்ன நடத்தையில் இத்தகைய வித்தியாசத்திற்கு வழிவகுக்கும் என்பதை நாம் விளக்க முடியாது. சூடுபடுத்தப்பட்டது. இது நம்மைத் திருப்திப்படுத்தவில்லை என்றால், இது ஏன் நடக்கிறது என்பதைப் புரிந்து கொள்ள விரும்பினால், நாம் புள்ளிவிவர இயக்கவியலுக்குத் திரும்ப வேண்டும், ஏனெனில் வெப்ப இயக்கவியலின் கட்டமைப்பிற்குள் மேக்ரோஸ்கோபிக் அளவுருக்களின் ஆழமான இயற்பியல் அர்த்தத்தையும் நுண்ணிய அளவுருக்களுடன் அவற்றின் தொடர்பையும் வெளிப்படுத்த முடியாது.

புள்ளியியல் இயக்கவியல் மற்றும் வெப்ப இயக்கவியல் நீண்ட காலமாக சுயாதீனமாக வளர்ந்தன, ஏனெனில் வெப்ப இயக்கவியல் சோதனை உண்மைகளை அடிப்படையாகக் கொண்டது, அதே நேரத்தில் புள்ளியியல் இயக்கவியல் பொருளின் அணு-மூலக்கூறு அமைப்பு மற்றும் வெப்பத்தின் இயக்க தன்மை பற்றிய கருதுகோள்களின் அடிப்படையில் அமைந்தது, இந்த கருதுகோள்கள் வரை அதன் நம்பகத்தன்மை சந்தேகத்திற்குரியது. சோதனை முறையில் உறுதி செய்யப்பட்டது. அப்போதிருந்து, வெப்ப இயக்கவியல் மற்றும் மூலக்கூறு இயக்கவியல் கோட்பாட்டிற்கு இடையே கூர்மையான வேறுபாடு தேவையில்லை, தற்போது அவை உண்மையில் ஒரு அறிவியலாக இணைந்துள்ளன - புள்ளியியல் வெப்ப இயக்கவியல்.

விகிதாசார குணகங்கள் a மற்றும் (3 சூத்திரங்களில் (6) மற்றும் (7) வெப்பநிலையை ஏன் சார்ந்துள்ளது?

வெப்ப இயக்கவியல் மற்றும் புள்ளியியல் இயக்கவியலில் மேக்ரோஸ்கோபிக் அமைப்புகளின் ஆய்வுக்கான அணுகுமுறைக்கு இடையே உள்ள அடிப்படை வேறுபாடு என்ன?

புள்ளியியல் இயக்கவியலில், பொருளின் கட்டமைப்பின் இயற்பியல் மாதிரிகளின் நுண்ணிய பண்புகளுடன் தொடர்புடைய ஒரு அமைப்பின் மேக்ரோஸ்கோபிக் அளவுருக்கள் எவ்வாறு பயன்படுத்தப்படுகின்றன?

"மூலக்கூறுகளின் வெப்ப இயக்கம்"

கே.எஸ்.டி.யு. கஃபே. இயற்பியலாளர்கள். கெய்சின் என்.கே., கசான்ட்சேவ் எஸ்.ஏ., மின்கின் வி.எஸ்., சமிகுலின் எஃப்.எம்.

உரையை நகர்த்த நீங்கள் பயன்படுத்தலாம்:

1-விசை அழுத்தவும் PgDn, PgUp,,  பக்கங்கள் மற்றும் வரிகளுக்கு இடையில் செல்ல;

2- தேர்ந்தெடுக்கப்பட்ட இடது சுட்டி பொத்தானைக் கிளிக் செய்யவும்உரை தேவையான பகுதிக்குச் செல்ல;

3- தனிப்படுத்தப்பட்ட ஐகானில் இடது கிளிக் செய்யவும்@ உள்ளடக்க அட்டவணைக்கு செல்ல

வெவ்வேறு நிலைகளில் உள்ள மூலக்கூறுகளின் வெப்ப இயக்கத்தின் தன்மை. வெவ்வேறு கட்டங்களில் மூலக்கூறுகளின் சராசரி ஆற்றல்கள். வேகத்தின் மூலம் மூலக்கூறுகளின் விநியோகம்.

பரவல். பரவல் குணகம்.

கணினியைப் பயன்படுத்தி மூலக்கூறு இயக்கத்தின் உருவகப்படுத்துதல்.

உடற்பயிற்சி. கவனிப்பு மற்றும் பகுப்பாய்வு: 1-மூன்றில் மூலக்கூறு இயக்கத்தின் பாதைகள்திரட்டல் நிலைகள், மூலக்கூறு வேக விநியோகத்தின் 2 வரைபடங்கள், 3 ரேடியல் விநியோக செயல்பாடுகள், 4 பரவல் குணகங்கள்.

@ 1. வெவ்வேறு நிலைகளில் உள்ள மூலக்கூறுகளின் வெப்ப இயக்கத்தின் தன்மை. வெவ்வேறு கட்டங்களில் மூலக்கூறுகளின் சராசரி ஆற்றல்கள். வேகத்தின் மூலம் மூலக்கூறுகளின் விநியோகம்.

உங்களுக்குத் தெரியும், பொருளில் உள்ள மூலக்கூறுகள் மற்றும் அணுக்கள் தொடர்ந்து இயக்கத்தில் உள்ளன, இது சீரற்ற, குழப்பமான தன்மையைக் கொண்டுள்ளது. ஆயினும்கூட, திரட்டலின் ஒவ்வொரு நிலையிலும் இந்த இயக்கத்தின் சிறப்பியல்பு அம்சங்கள் உள்ளன, இது பல்வேறு மாநிலங்களின் பண்புகளை பெரும்பாலும் தீர்மானிக்கிறது. மூலக்கூறுகளின் தொடர்பு சக்திகள் மூலக்கூறுகளை நெருக்கமாகக் கொண்டு வருவதாலும், வெப்ப குழப்பமான இயக்கம் இதைத் தடுக்கிறது என்பதாலும், வெவ்வேறு நிலைகளில் இத்தகைய இரண்டு போக்குகள் மூலக்கூறுகளின் இயக்கத்தின் தன்மைக்கு கணிசமாக வேறுபட்ட பங்களிப்பை வழங்குவதே இதற்குக் காரணம். பல்வேறு பங்களிப்புகளின் செல்வாக்கை அளவுகோலாக பகுப்பாய்வு செய்ய, மூலக்கூறின் மொத்த சராசரி ஆற்றலின் மதிப்பு மற்றும் இந்த ஆற்றலுக்கான இயக்கவியல் மற்றும் சாத்தியமான கூறுகளின் பங்களிப்பு ஆகியவை பொதுவாகக் கருதப்படுகின்றன.

வாயுக்களில், மூலக்கூறுகளுக்கு இடையிலான சராசரி தூரம் அவற்றின் அளவை விட பெரியது, கவர்ச்சிகரமான சக்திகள் சிறியவை, மற்றும் இயக்கத்தின் தீவிரம் குறிப்பிடத்தக்கது, இது மூலக்கூறுகளை நீண்ட நேரம் ஒன்றிணைக்க அனுமதிக்காது, மேலும் ஒரு பாத்திரம் இல்லாத நிலையில், மூலக்கூறுகள் எல்லா இடங்களையும் நிரப்ப முனைகின்றன. வாயுக்களில், தொடர்புகளின் சாத்தியமான ஆற்றல் எதிர்மறையானது, இயக்க ஆற்றல் பெரியது, எனவே மூலக்கூறின் மொத்த ஆற்றல் நேர்மறையானது மற்றும் விரிவாக்கத்தின் போது மூலக்கூறு அமைப்பு வெளிப்புற அமைப்புகளில் வேலை செய்ய முடியும். இதன் விளைவாக, மூலக்கூறுகள் விண்வெளியில் சமமாக விநியோகிக்கப்படுகின்றன, அதிக தூரத்தில் அதிக நேரத்தை செலவிடுகின்றன (படம் 1a) மற்றும் தொடர்பு இல்லாமல் ஒரே மாதிரியாகவும் நேர்கோட்டாகவும் நகரும். மூலக்கூறுகளின் தொடர்பு குறுகிய காலமானது மற்றும் அவை மோதும்போது மட்டுமே நிகழ்கிறது, இது இயக்கத்தின் பாதையில் குறிப்பிடத்தக்க மாற்றத்திற்கு வழிவகுக்கிறது.

திடப்பொருட்களில், மூலக்கூறுகளுக்கு இடையிலான சராசரி தூரம் அவற்றின் அளவுகளுடன் ஒப்பிடத்தக்கது, எனவே கவர்ச்சிகரமான சக்திகள் மிகவும் வலுவானவை மற்றும் ஒப்பீட்டளவில் அதிக இயக்கத்தின் தீவிரம் கூட மூலக்கூறுகளை நீண்ட தூரத்திற்கு நகர்த்த அனுமதிக்காது. இந்த வழக்கில், தொடர்புகளின் எதிர்மறை ஆற்றல் ஆற்றல் இயக்க ஆற்றலை விட அதிகமாக உள்ளது, எனவே மூலக்கூறின் மொத்த ஆற்றலும் எதிர்மறையானது மற்றும் திடப்பொருளை அழிக்க குறிப்பிடத்தக்க வேலை செய்யப்பட வேண்டும். ஒரு திடப்பொருளில் உள்ள மூலக்கூறுகள் ஒருவருக்கொருவர் கண்டிப்பாக வரையறுக்கப்பட்ட தூரத்தில் அமைந்துள்ளன மற்றும் படிக லட்டு முனைகள் (படம் 1c) எனப்படும் சில சராசரி நிலைகளைச் சுற்றி ஊசலாட்ட இயக்கங்களைச் செய்கின்றன.

திரவங்களில், மூலக்கூறுகளுக்கு இடையிலான தூரம் அவற்றின் அளவுடன் ஒப்பிடத்தக்கது, கவர்ச்சிகரமான சக்திகள் பெரியவை, ஆனால் வெப்ப இயக்கத்தின் தீவிரமும் பெரியது, இது மூலக்கூறுகள் சிறிது நேரம் கழித்து ஒருவருக்கொருவர் பெரிய தூரத்தை நகர்த்த அனுமதிக்கிறது. திரவங்களில், தொடர்புகளின் எதிர்மறை ஆற்றல் ஆற்றல் இயக்க ஆற்றலுடன் ஒப்பிடத்தக்கது, எனவே மூலக்கூறின் மொத்த ஆற்றல் பூஜ்ஜியத்திற்கு அருகில் உள்ளது, இது பலவீனமான வெளிப்புற செல்வாக்கின் கீழ் திரவத்தை எளிதில் சிதைக்க மற்றும் கிடைக்கக்கூடிய அளவை ஆக்கிரமிக்க அனுமதிக்கிறது. படைகள். ஒரு திரவத்தில் உள்ள மூலக்கூறுகள் சராசரியாக சில தூரங்களில் ஒருவருக்கொருவர் நெருக்கமாக இருக்கும் மற்றும் சராசரி நிலைகளைச் சுற்றி அதிர்வு போன்ற இயக்கங்களைச் செய்கின்றன, அவை விண்வெளியில் குழப்பமாக நகரும் (படம் 1b).

அரிசி. 1. வாயுக்கள் (a), திரவங்கள் (b) மற்றும் திடப்பொருட்களில் (c) மூலக்கூறுகளின் இயக்கத்தின் தன்மை

மூலக்கூறுகளுக்கு இடையிலான தொடர்புகளின் விளைவாக, தளர்வு நேரம் என்று அழைக்கப்படும் மூலக்கூறு அமைப்பு சிறிது நேரத்திற்குப் பிறகு ஒரு சமநிலை நிலைக்கு வருகிறது, இது வகைப்படுத்தப்படுகிறது: 1- பொருளின் வெப்ப இயக்கவியல் அளவுருக்களை இணைக்கும் நிலையின் ஒரு குறிப்பிட்ட சமன்பாடு; 2- விண்வெளியில் மூலக்கூறுகளின் விநியோகத்தை வகைப்படுத்தும் ஒரு குறிப்பிட்ட ரேடியல் செயல்பாடு; 3-மேக்ஸ்வெல் செயல்பாடு மூலக்கூறுகளின் வேகப் பரவலை வகைப்படுத்துகிறது ( படம்.2).

மூலக்கூறுகள் ஒன்றோடொன்று தொடர்பு கொள்ளும் ஒவ்வொரு செயலிலும், அவற்றின் வேகம் மாறுகிறது, இதன் விளைவாக, சிறிது நேரம் கழித்து, ஒரு சமநிலை நிலை நிறுவப்படுகிறது, அதில் மூலக்கூறுகளின் எண்ணிக்கை dNஒரு குறிப்பிட்ட அளவிலான மதிப்புகளில் வேகம் கொண்டது டி.விநிலையானது மற்றும் மேக்ஸ்வெல் செயல்பாட்டால் தீர்மானிக்கப்படுகிறது எஃப்(வி) உறவுகளின் படி

dN= என் F(V) வி, F(V)=4V 2 (m/2kT) 3/2 exp(-mV 2 /2kT).

இந்த செயல்பாட்டின் வடிவம் படம் 2 இல் காட்டப்பட்டுள்ளது, இது வெப்பநிலை T ஐ கணிசமாக சார்ந்துள்ளது மற்றும் அதிகபட்சமாக இருப்பதால் வகைப்படுத்தப்படுகிறது, இது மிகவும் சாத்தியமான வேகம் V ver இருப்பதைக் குறிக்கிறது. வரைபடங்களில் இருந்து பார்க்க முடியும் (படம். 2), பொருளில் எந்த வேகத்திலும் மூலக்கூறுகள் உள்ளன, ஆனால் dV வரம்பில் வேகம் கொண்ட மூலக்கூறுகளின் எண்ணிக்கை அதிகமாக இருக்கும். மூலக்கூறுகளின் மேக்ஸ்வெல்லியன் திசைவேக விநியோகம் அனைத்து திரட்டல் நிலைகளின் சிறப்பியல்பு ஆகும், ஆனால் அத்தகைய விநியோகத்திற்கான தளர்வு நேரம் அவர்களுக்கு வேறுபட்டது, இது வெவ்வேறு கட்டங்களில் மூலக்கூறுகளின் தொடர்பு நேரத்தின் வேறுபாடு காரணமாகும்.

அரிசி. 2. மூலக்கூறுகளின் மேக்ஸ்வெல்லியன் வேக விநியோகம்.

@ 2_பரவல். பரவல் குணகம்.

ஒரு பொருளில் உள்ள மூலக்கூறுகளின் வெப்ப இயக்கம் காரணமாக, பரவல் ஏற்படுகிறது. பரவல் என்பது ஒரு பொருளை அது ஆக்கிரமித்துள்ள தொகுதியின் ஒரு பகுதியிலிருந்து மற்றொரு பகுதிக்கு மாற்றும் நிகழ்வு ஆகும். இந்த நிகழ்வு வாயுக்கள் மற்றும் திரவங்களில் மிகவும் உச்சரிக்கப்படுகிறது, இதில் மூலக்கூறுகளின் வெப்ப இயக்கம் குறிப்பாக தீவிரமானது மற்றும் நீண்ட தூரங்களில் சாத்தியமாகும்.

நிகழ்வியல் ரீதியாக, பரவலானது ஃபிக்கின் சட்டத்தால் விவரிக்கப்படுகிறது, இது குறிப்பிட்ட ஃப்ளக்ஸ் இடையே ஒரு தொடர்பை நிறுவுகிறது. ஜே i கூறு i மற்றும் பொருளின் இந்த கூறுகளின் செறிவு சாய்வு n i

குறிப்பிட்ட பரவல் ஃப்ளக்ஸ் ஜே i என்பது பொருளின் ஓட்டத்தின் திசைக்கு செங்குத்தாக ஒரு யூனிட் குறுக்கு வெட்டுப் பகுதியின் மூலம் ஒரு யூனிட் நேரத்திற்கு நான் மாற்றப்பட்ட கூறுகளின் மூலக்கூறுகளின் எண்ணிக்கை, n i என்பது கூறுகளின் எண் அடர்த்தி, டி நான் - பரவல் குணகம், வி 0 - பொருளின் ஹைட்ரோடைனமிக் வேகம். SI அமைப்பில் பரவல் குணகம் பரிமாணத்தைக் கொண்டுள்ளது மீ 2 உடன் -1 . ஃபிக்கின் சூத்திரத்தில் உள்ள கழித்தல் குறியானது, பொருளின் செறிவு அதிகரிக்கும் திசைக்கு எதிரே பரவல் ஓட்டம் செலுத்தப்படுவதைக் குறிக்கிறது. ஃபிக் சமன்பாடு ஒரு நிலையான பரவல் செயல்முறையை மட்டுமே விவரிக்கிறது, இதில் செறிவு, அதன் சாய்வு மற்றும் பரவல் ஃப்ளக்ஸ் ஆகியவை நேரத்தைச் சார்ந்து இல்லை.

மூலக்கூறு இயற்பியல் பிரிவில் வாயுக்களின் பரவலின் வழிமுறை விரிவாக விவாதிக்கப்பட்டுள்ளது. வாயுக்களின் மூலக்கூறு இயக்கவியல் கோட்பாடு பரவல் குணகத்திற்கான நன்கு அறியப்பட்ட வெளிப்பாட்டிற்கு வழிவகுக்கிறது

எங்கே நான் சராசரி இலவச பாதை மற்றும் i என்பது வகை i வாயு மூலக்கூறுகளின் மொழிபெயர்ப்பு இயக்கத்தின் எண்கணித சராசரி வேகம், d i என்பது பயனுள்ள விட்டம், m i என்பது மூலக்கூறுகளின் நிறை, n i என்பது எண் அடர்த்தி, p என்பது அழுத்தம். இந்த சூத்திரம் அடர்த்தியற்ற வாயுக்களுக்கான மிகவும் பரந்த அளவிலான அழுத்தங்கள் மற்றும் வெப்பநிலைகளில் காணப்படுகிறது மற்றும் 10 -5 மீ 2 / வி வரிசையின் மதிப்பை அளிக்கிறது.

இருப்பினும், திரவங்களில் உள்ள மூலக்கூறுகளின் பரவல் வாயுக்களின் பரவலில் இருந்து கணிசமாக வேறுபடுகிறது, இது இந்த கட்டங்களில் மூலக்கூறுகளின் இயக்கத்தின் தன்மையில் உள்ள வேறுபாடு காரணமாகும். திரவ நிலையில் உள்ள ஒரு பொருளின் அடர்த்தி வாயு நிலையில் உள்ள அடர்த்தியை விட ஆயிரக்கணக்கான மடங்கு அதிகம். எனவே, திரவங்களில், ஒவ்வொரு மூலக்கூறும் அண்டை மூலக்கூறுகளின் அடர்த்தியான சூழலில் அமர்ந்திருக்கும் மற்றும் வாயுக்களைப் போல மொழிபெயர்ப்பு இயக்கத்தின் சுதந்திரம் இல்லை. Frenkel இன் நன்கு அறியப்பட்ட கோட்பாட்டின் படி, திரவங்களில் உள்ள மூலக்கூறுகள், திடப்பொருட்களைப் போலவே, சமநிலை நிலைகளைச் சுற்றி சீரற்ற அதிர்வுகளுக்கு உட்படுகின்றன. இந்த நிலைகள் சுற்றியுள்ள மூலக்கூறுகளால் உருவாக்கப்பட்ட சாத்தியமான கிணறுகளாக கருதப்படலாம். படிகங்களில், மூலக்கூறுகள் அவற்றின் சமநிலை நிலைகளை விட்டு வெளியேற முடியாது, எனவே அவற்றில் மூலக்கூறுகளின் மொழிபெயர்ப்பு இயக்கங்கள் நடைமுறையில் இல்லை என்று நாம் கருதலாம். திரவங்களில் இத்தகைய நிலைகள் நிலையானவை அல்ல. அவ்வப்போது, ​​மூலக்கூறுகள் அவற்றின் சமநிலை நிலைகளை மாற்றி, மற்ற மூலக்கூறுகளின் அடர்த்தியான சூழலில் இருக்கும்.

ஒரு-கூறு திரவங்களில் மூலக்கூறுகளின் பரவல், செறிவு சாய்வு இல்லாத நிலையில் அவற்றின் வெப்ப இயக்கத்தால் ஏற்படுகிறது, இது பொதுவாக மூலக்கூறுகளின் சுய-பரவல் என்று அழைக்கப்படுகிறது. மூலக்கூறுகளுக்கு, சுற்றியுள்ள மூலக்கூறுகளுடனான தொடர்புகளைக் கடந்து, ஒரு புதிய நிலைக்கு மாறுவதற்கு, ஆற்றல் தேவைப்படுகிறது. ஒரு மூலக்கூறு ஒரு தற்காலிக சாத்தியமான கிணற்றை விட்டு வெளியேற தேவையான குறைந்தபட்ச ஆற்றல் செயல்படுத்தும் ஆற்றல் என்று அழைக்கப்படுகிறது. அத்தகைய ஆற்றலைப் பெற்ற ஒரு மூலக்கூறு செயல்படுத்தப்பட்டது என்று அழைக்கப்படுகிறது. தோராயமாக அதிர்வுறும் மூலக்கூறுகள் சுற்றியுள்ள மூலக்கூறுகளுடன் மோதல்களால் செயல்படுத்தப்படுகின்றன. திரவங்களில் செயல்படுத்தும் ஆற்றல் படிகங்களை விட மிகக் குறைவு. எனவே, திரவங்களில் உள்ள மூலக்கூறுகள் ஒரு இடத்திலிருந்து மற்றொரு இடத்திற்கு மாறுவது படிகங்களை விட மிகவும் அடிக்கடி நிகழ்கிறது. செயல்படுத்தப்பட்ட மூலக்கூறுகளின் எண்ணிக்கை போல்ட்ஸ்மேன் விநியோகத்தால் தீர்மானிக்கப்படுகிறது, மேலும் மாற்றங்களின் அதிர்வெண் (மூலக்கூறுகளின் தாவல்கள் புதிய நிலைகளுக்கு  தோராயமான சூத்திரத்தால் தீர்மானிக்கப்படுகிறது.
, எங்கே 0 - குணகம் வெப்பநிலையை பலவீனமாக சார்ந்துள்ளது, ஈ- செயல்படுத்தும் ஆற்றல்.

ஒரு திரவத்திற்கான பரவல் குணகத்திற்கான சூத்திரத்தைப் பெற, ஒரு குறிப்பிட்ட பரப்பளவிலான பரவல் ஓட்டத்தைக் கவனியுங்கள். கள். வெப்ப இயக்கத்தின் போது, ​​மூலக்கூறுகள் இந்த மேற்பரப்பு வழியாக முன்னோக்கி மற்றும் தலைகீழ் திசைகளில் செல்கின்றன. எனவே, குறிப்பிட்ட பரவல் ஃப்ளக்ஸ் என வெளிப்படுத்தலாம்
, குறியீடுகள் அச்சின் முன்னோக்கி மற்றும் தலைகீழ் திசைகளுக்கு ஒத்திருக்கும் எக்ஸ். அளவுகளைக் கண்டுபிடிப்போம் ஜே+ மற்றும் ஜே-- . வெளிப்படையாக, மூலக்கூறு தாவலின் சராசரி நீளத்தை விட தொலைவில் அதிலிருந்து அமைந்துள்ள மூலக்கூறுகள் மட்டுமே தேர்ந்தெடுக்கப்பட்ட மேற்பரப்பை ஒரு தாவலில் திசைதிருப்பாமல் கடந்து செல்ல முடியும். δ . மேற்பரப்பின் இருபுறமும் ஒரு சிலிண்டரை ஒரு அடிப்படை பகுதியுடன் உருவாக்குவோம் கள். மேற்பரப்பு வழியாக கள்சிலிண்டரின் தொகுதியில் உள்ள மூலக்கூறுகள் மட்டுமே கடந்து செல்லும் δ கள். இருப்பினும், அனைத்து மூலக்கூறுகளும் கடந்து செல்லாது, ஆனால் அதன் தாவல்கள் அச்சில் இயக்கப்பட்டவை மட்டுமே எக்ஸ். x, y மற்றும் அச்சுகளுடன் மூலக்கூறுகள் சம நிகழ்தகவுடன் நகரும் என்று நாம் கருதினால் z, பின்னர் சிலிண்டரில் உள்ள மொத்த மூலக்கூறுகளின் எண்ணிக்கையில் 1/6 மட்டுமே கொடுக்கப்பட்ட திசையில் குறுக்குவெட்டு வழியாக செல்லும். ஒரு தாவலில் N + முன்னோக்கி திசையில் மேற்பரப்பு s வழியாக செல்லும் மூலக்கூறுகளின் எண்ணிக்கை இவ்வாறு வெளிப்படுத்தப்படும்
, எங்கே n 1 - தொலைவில் உள்ள ஒரு யூனிட் தொகுதிக்கு மூலக்கூறுகளின் எண்ணிக்கை δ மேற்பரப்பின் இடதுபுறம் கள். ஒரு மேற்பரப்பு வழியாக மூலக்கூறுகள் கடந்து செல்வது பற்றிய இதே போன்ற நியாயம் கள்எதிர் திசையில் வெளிப்பாடு ஏற்படும்
, எங்கே n 2 - தொலைவில் உள்ள ஒரு யூனிட் தொகுதிக்கு மூலக்கூறுகளின் எண்ணிக்கை δ மேற்பரப்பின் வலதுபுறம் கள். பின்னர் பரவல் பாய்வுகள் என காணலாம் மற்றும் . மொத்த ஓட்டம் இவ்வாறு வெளிப்படுத்தப்படும்

, n 1 -n 2 என்பது சராசரி தூரத்தில் இடைவெளியில் உள்ள அடுக்குகளில் உள்ள மூலக்கூறுகளின் செறிவுகளில் உள்ள வேறுபாடு ஆகும். δ n 1 -n 2 =nx என எழுதலாம். பிறகு நமக்கு கிடைக்கும்
. இந்த சூத்திரத்தை V 0 =0 என்ற வழக்குக்கான ஃபிக்கின் சட்டத்துடன் ஒப்பிட்டு, நாம் கண்டுபிடிக்கிறோம்

,

எங்கே
, எங்கே
- திரவங்கள் மற்றும் அடர்த்தியான வாயுக்களுக்கான இந்த சூத்திரம் வெப்பநிலையை பலவீனமாக சார்ந்துள்ளது; டி சுமார் 10 -9 மீ 2/வி.

மூலக்கூறுகளின் சுய-பரவலின் நிகழ்வானது மூலக்கூறுகளின் வெப்ப மொழிபெயர்ப்பு இயக்கத்தை சீரற்ற, சமமான சாத்தியமான இயக்கங்களின் (நடைகள்) தொடராகக் கருதுவதன் மூலமும் பகுப்பாய்வு செய்யலாம். மிகவும் நீண்ட காலத்திற்குள், மூலக்கூறுகள் ஒரு நீண்ட பாதையை விவரிக்க முடியும், ஆனால் அவை அவற்றின் அசல் நிலையில் இருந்து சிறிய தூரத்திற்கு மாறும். தோராயமாக நகரும் துகள்களின் வடிவத்தில் உள்ள மூலக்கூறுகளின் தொகுப்பைக் கருத்தில் கொள்வோம், இந்தத் தொகுப்பிலிருந்து ஒரு குறிப்பிட்ட மூலக்கூறைத் தேர்ந்தெடுத்து, ஆரம்ப நேரத்தில் அது ஒருங்கிணைப்பு அமைப்பின் தோற்றத்தில் இருப்பதாகக் கருதுவோம். பின்னர் சீரான இடைவெளியில் Δtஅதன் இருப்பிடத்தின் ஆரம் திசையன்களைக் குறிப்போம் ஆர்(டி நான் ) . இடையே மூலக்கூறின் இயக்கத்தின் திசையன் ( நான்-1 மீ நான்-நேரத்தின் தருணங்கள் வடிவத்தில் வெளிப்படுத்தப்படும் Δ ஆர் நான் = ஆர்(டி நான் )- ஆர்(டி நான் -1 ). அந்த நேரத்தில் டி செய்ய = கே Δtமூலக்கூறானது தொடக்கப் புள்ளியில் இருந்து ஒரு ஆரம் திசையன் கொண்ட ஒரு புள்ளிக்கு இடம்பெயர்ந்திருக்கும் ஆர்(டி செய்ய ) , இது இடப்பெயர்வுகளின் திசையன் தொகையாக வெளிப்படுத்தப்படுகிறது  ஆர்(டி செய்ய ) =  ஆர் நான். இந்த நேரத்தில் துகள்களின் சதுர இடப்பெயர்ச்சி இவ்வாறு வெளிப்படுத்தப்படும்

ஆர் (டி செய்ய ) = (Δ ஆர் நான்) 2 =
(Δ ஆர் நான் Δ ஆர் ஜே) + Δ ஆர் நான் 2 .

பரிசீலனையில் உள்ள மக்கள்தொகையின் அனைத்து மூலக்கூறுகளிலும் விளைந்த வெளிப்பாட்டை சராசரியாகக் கொள்வோம், வெவ்வேறு நேர இடைவெளியில் மூலக்கூறுகளின் இடப்பெயர்ச்சியின் சுதந்திரத்தின் காரணமாக, அளவிடுதல் உற்பத்தியின் நேர்மறை மற்றும் எதிர்மறை மதிப்புகள் இரண்டும் சமமாக பொதுவானவை, எனவே அதன் புள்ளியியல் சராசரி பூஜ்ஜியத்திற்கு சமம். பின்னர் துகள் இடப்பெயர்ச்சியின் சராசரி சதுரம் என எழுதப்படும்< ஆர் 2 (டி கே)> = <Δ ஆர் நான் 2 >. திரவத்தில்<Δ ஆர் நான் 2 > மூலக்கூறு தாவலின் சராசரி சதுரத்திற்கு சமமாக கருதப்பட வேண்டும் δ 2 , மற்றும் ஒரு முறை தாவல்களின் எண்ணிக்கை டி கேசமம் டி கே . பிறகு< ஆர் 2 (டி கே)>= டி கே δ 2 . இந்த வெளிப்பாட்டிற்கான சூத்திரத்துடன் ஒப்பிடுதல் டி, நாம் நன்கு அறியப்பட்ட ஐன்ஸ்டீன் உறவைப் பெறுகிறோம், இதிலிருந்து பரவல் குணகத்தின் மூலக்கூறு இயக்கவியல் பொருள் தெளிவாகிறது. டி

< ஆர் 2 (டி)> = 6Dt.

ஐன்ஸ்டீன் மற்றும் ஃபிக் சூத்திரங்களில் உள்ள பரவல் குணகங்கள் ஒரே மாதிரியானவை என்பதை நிரூபிக்க முடியும். ஒரு ஒற்றை-கூறு அமைப்புக்கு, இந்த குணகம் சுய-பரவல் குணகம் என்று அழைக்கப்படுகிறது, செறிவு சாய்வுகளின் முன்னிலையில் பல்வகை கலவைகளில் பரவல், கலவையில் உள்ள அனைத்து கூறுகளின் பரவல் குணகங்களும் தனிப்பட்ட கூறுகளின் பாய்வுகளை தீர்மானிக்க முடியும்; தெரிந்தவை. அவை கதிரியக்க லேபிளிங் முறைகள் அல்லது அணு காந்த அதிர்வு முறையைப் பயன்படுத்தி சோதனை முறையில் காணப்படுகின்றன, இதில் "லேபிளிடப்பட்ட" மூலக்கூறுகளின் சராசரி சதுர இடப்பெயர்ச்சியை தீர்மானிக்க முடியும்.

@ 3_கணினியைப் பயன்படுத்தி மூலக்கூறுகளின் இயக்கத்தை மாதிரியாக்குதல்.

நவீன கணினி தொழில்நுட்பம் அபார நினைவாற்றலையும் அதிவேகத்தையும் கொண்டுள்ளது. இத்தகைய குணங்கள் பல உடல் செயல்முறைகளை மாதிரியாக்குவதற்கு ஒரு தவிர்க்க முடியாத கருவியாக ஆக்குகின்றன. மூலக்கூறு இயற்பியலில், மூலக்கூறு இயக்கவியல் முறை பரவலாக உருவாக்கப்பட்டது - மூலக்கூறு இயக்கத்தை உருவகப்படுத்துவதற்கான ஒரு முறை. இந்த முறை வாயுக்கள், திரவங்கள், படிகங்கள் மற்றும் பாலிமர்களில் பரவலாகப் பயன்படுத்தப்படுகிறது. இது ஒரு குறிப்பிட்ட அளவிலான இடைவெளியில் துகள் இயக்கத்தின் இயக்கவியலின் சமன்பாடுகளின் எண்ணியல் தீர்வுக்கு வருகிறது, அவற்றுக்கிடையேயான தொடர்புகளை கணக்கில் எடுத்துக்கொண்டு, உண்மையானவற்றைப் போலவே தன்னிச்சையான நிலைமைகளில் மூலக்கூறுகளின் நடத்தையை உருவகப்படுத்த முடியும். இது சம்பந்தமாக, இது ஒரு உண்மையான பரிசோதனையுடன் ஒப்பிடப்படலாம், அதனால்தான் அத்தகைய உருவகப்படுத்துதல் சில நேரங்களில் எண் பரிசோதனை என்று அழைக்கப்படுகிறது. இந்த "சோதனைகளின்" முக்கியத்துவம் என்னவென்றால், அவை துகள்களின் அமைப்பை வகைப்படுத்தும் பல மேக்ரோஸ்கோபிக் அளவுருக்களில் ஏற்படும் மாற்றங்களை காலப்போக்கில் கண்காணிக்கவும், காலப்போக்கில் அல்லது துகள்களின் எண்ணிக்கையில் சராசரியாக, உருவகப்படுத்தப்பட்ட உண்மையான அமைப்புகளின் வெப்ப இயக்கவியல் அளவுருக்களைப் பெறவும் உதவுகின்றன. . கூடுதலாக, அவை மூலக்கூறு இயக்கத்தைக் காட்சிப்படுத்தும் திறனை வழங்குகின்றன, எந்தவொரு தனிப்பட்ட துகள்களின் பாதையையும் நீங்கள் பின்பற்ற அனுமதிக்கிறது.

மாடலிங் அல்காரிதம் பல நிலைகளைக் கொண்டுள்ளது. முதலாவதாக, ஒரு குறிப்பிட்ட எண்ணிக்கையிலான துகள்கள் (10 2 -10 3க்குள்) ஒரு குறிப்பிட்ட வரையறுக்கப்பட்ட தொகுதியில் (ஒரு கலத்தில்) தோராயமாக விநியோகிக்கப்படுகின்றன, ஒவ்வொரு துகளின் ஆரம்ப வேகங்கள் மற்றும் ஒருங்கிணைப்புகளை தோராயமாக அமைக்கிறது. துகள்களின் மொழிமாற்ற இயக்கத்தின் சராசரி இயக்க ஆற்றல் (3/2) க்கு சமமாக இருக்கும் வகையில் துகள்களின் ஆரம்ப வேகங்கள் அமைக்கப்பட்டுள்ளன. சி.டி, அதாவது சோதனையின் வெப்பநிலைக்கு ஒத்திருக்கிறது, மேலும் ஆரம்ப ஆயங்கள் உருவகப்படுத்தப்பட்ட அமைப்பின் சராசரி இடைக்கணிப்பு தூரத்திற்கு ஏற்ப அமைக்கப்பட்டன.

அடுத்து, துகள்களின் தொடர்பு திறன் (உதாரணமாக, லெனார்ட்-ஜோன்ஸ் திறன்) மற்றும், அதற்கேற்ப, மூலக்கூறு இடைவினையின் சக்தி, மற்ற அனைத்து துகள்களிலிருந்தும் ஒவ்வொரு துகள் மீதும் செயல்படும் உடனடி விசைகள் கணக்கிடப்படுகின்றன, மேலும் துகள்களின் உடனடி முடுக்கம் ஏற்படுகிறது. மூலம், இந்த சக்திகளின் நடவடிக்கை. முடுக்கங்கள் மற்றும் ஆரம்ப ஆயங்கள் மற்றும் வேகங்களை அறிந்துகொள்வது, துகள்களின் வேகங்கள் மற்றும் ஒருங்கிணைப்புகள் கொடுக்கப்பட்ட குறுகிய காலத்தின் முடிவில் கணக்கிடப்படுகின்றன.  டி(பொதுவாக 10 -14 வி). சுமார் 10 3 மீ/வி சராசரி துகள் வேகத்துடன், இவ்வளவு குறுகிய காலத்தில் துகள்களின் இடப்பெயர்ச்சி 10 -11 மீ வரிசையில் உள்ளது, இது அவற்றின் அளவை விட கணிசமாக குறைவாக உள்ளது.

துகள்களின் உடனடி சக்திகள், வேகங்கள் மற்றும் ஆயத்தொலைவுகளின் சேமிப்பகத்துடன் இத்தகைய கணக்கீடுகளை தொடர்ச்சியாக மீண்டும் செய்வது, போதுமான அளவு பெரிய காலத்திற்குள் முழு துகள்களின் ஆயத்தொலைவுகள் மற்றும் வேகங்களை அறிய அனுமதிக்கிறது. சிறப்பு எல்லை நிலைமைகளால் வரையறுக்கப்பட்ட அளவு கணக்கில் எடுத்துக்கொள்ளப்படுகிறது. கொடுக்கப்பட்ட தொகுதியின் எல்லையில், துகள் சுவருடன் முற்றிலும் மீள் மோதலை அனுபவித்து மீண்டும் தொகுதிக்குத் திரும்பும் என்று நம்பப்படுகிறது, அல்லது கொடுக்கப்பட்ட செல் அனைத்து பக்கங்களிலும் ஒரே செல்களால் சூழப்பட்டுள்ளது என்று நம்பப்படுகிறது. துகள் கொடுக்கப்பட்ட கலத்தை விட்டு வெளியேறுகிறது, அதே நேரத்தில் அதற்கு ஒத்த ஒரு துகள் எதிர் கலத்திலிருந்து நுழைகிறது. இதனால், செல் தொகுதியில் உள்ள துகள்களின் எண்ணிக்கை மற்றும் அவற்றின் மொத்த ஆற்றல் மாறாது. வேகங்கள் மற்றும் ஒருங்கிணைப்புகளில் துகள்களின் ஆரம்ப விநியோகத்தின் கணித சீரற்ற தன்மை காரணமாக, சிறிது நேரம் தேவைப்படுகிறது (தளர்வு நேரம் –10 -12 - 10 -11 வி), இதன் போது துகள்களின் சமநிலை நிலை வேகங்களில் அமைப்பில் நிறுவப்படுகிறது ( மேக்ஸ்வெல்லியன் திசைவேக விநியோகம்) மற்றும் ஆயங்களில் (ரேடியல் விநியோக செயல்பாட்டின் படி விநியோகம்).

அமைப்பை வகைப்படுத்தும் மேக்ரோஸ்கோபிக் அளவுருக்களின் மதிப்புகள் பாதையில் அல்லது துகள்களின் வேகத்தின் மீது சராசரியாக கணக்கிடப்படுகிறது. எடுத்துக்காட்டாக, கலத்தின் எல்லைகளுடன் மோதும் துகள்களின் வேகத்தில் ஏற்படும் சராசரி மாற்றங்களால் பாத்திரத்தின் சுவர்களில் அழுத்தத்தைப் பெறலாம். தேர்ந்தெடுக்கப்பட்ட மூலக்கூறிலிருந்து r பல்வேறு தூரங்களில் அமைந்துள்ள கோள அடுக்குகளில் உள்ள துகள்களின் எண்ணிக்கையை சராசரியாகக் கொண்டு, ரேடியல் விநியோக செயல்பாட்டை தீர்மானிக்க முடியும். ஒரு குறிப்பிட்ட நேரத்தில் துகள் இடப்பெயர்வுகளின் சராசரி சதுரங்களில் இருந்து, மூலக்கூறுகளின் சுய-பரவல் குணகங்களைக் கணக்கிடலாம். மற்ற தேவையான பண்புகள் இதே வழியில் தீர்மானிக்கப்படுகின்றன.

இயற்கையாகவே, குறுகிய காலத்தில் துகள்களின் அமைப்பில் நிகழும் செயல்முறைகள் கணிசமான காலத்திற்கு கணினியால் கணக்கிடப்படுகின்றன. கணக்கீடுகளில் செலவழித்த கணினி நேரம் பத்து அல்லது நூற்றுக்கணக்கான மணிநேரம் ஆகும். இது செல்லில் தேர்ந்தெடுக்கப்பட்ட துகள்களின் எண்ணிக்கை மற்றும் கணினியின் வேகத்தைப் பொறுத்தது. நவீன கணினிகள் 10 4 துகள்களின் இயக்கவியலை உருவகப்படுத்துவதை சாத்தியமாக்குகின்றன, அவற்றின் இயக்கங்களின் செயல்பாட்டின் நேரத்தை 10 -9 வினாடிகளாக அதிகரிக்கின்றன; நிலைகள், ஆனால் அவற்றை நடைமுறையில் பயன்படுத்தவும்.

@ 4_உடற்பயிற்சி. கவனிப்பு மற்றும் பகுப்பாய்வு: 1-திரட்டலின் மூன்று நிலைகளில் மூலக்கூறுகளின் இயக்கத்தின் பாதைகள், வேகத்தின் மூலம் மூலக்கூறுகளின் விநியோகத்தின் 2-வரைபடங்கள், 3-ரேடியல் விநியோக செயல்பாடுகள், 4-சுய-பரவல் குணகங்கள்.

இந்தப் பயிற்சியில், ஒரு கணினி நிரல் மூலக்கூறு இயக்கவியலைப் பயன்படுத்தி ஆர்கான் அணுக்களின் இயக்கத்தை (லெனார்ட்-ஜோன்ஸ் தொடர்புத் திறனுடன்) மூன்று நிலைகளில் திரட்டுகிறது: அடர்த்தியான வாயு, திரவம், திடம். இந்த பயிற்சியை முடிக்க, நீங்கள் MD-L4.EXE நிரலை உள்ளிட வேண்டும், முன்மொழியப்பட்ட மெனு உருப்படிகளை வரிசையாகப் பார்த்து செயல்படுத்தவும்.

நிரல் மெனுவில் நான்கு உருப்படிகள் உள்ளன:

1 இயக்க வழிமுறைகள்

2 உருவகப்படுத்தப்பட்ட மாநிலங்களின் அளவுருக்களின் தேர்வு,

3 துகள் இயக்கவியல் உருவகப்படுத்துதல்,

4 வேலையின் முடிவு.

புள்ளி 1-ல்<<ИНСТРУКЦИЯ ДЛЯ РAБОТЫ>> நிரல் மற்றும் நிரலுடன் பணிபுரியும் முறை பற்றி கூறுகிறது. கவனிக்கவும் நினைவில் கொள்ளவும் அவசியம்: 1) வெவ்வேறு கட்டங்களில் மூலக்கூறு இயக்கத்தை மாதிரியாக்கும்போது தேவையான இரண்டு வகையான வேலைகளைச் செய்ய இந்த நிரல் இரண்டு முறைகளில் வேலையை வழங்குகிறது; 2) உருவகப்படுத்துதல் முடிவுகள் இரண்டு திரைகளில் காட்டப்படும், அவற்றுக்கு இடையே மாறுவது ஒரே நேரத்தில் விசைகளை அழுத்துவதன் மூலம் செய்யப்படுகிறது Alt+1 மற்றும் Alt+2 , நிரலை நிறுத்திவிட்டு மெனுவிலிருந்து வெளியேறுவது ஒரே நேரத்தில் விசைகளை அழுத்துவதன் மூலம் செய்யப்படுகிறது Ctrlமற்றும் எஸ்; 3) ஒரு நிரலை சரியாக இயக்க, அதன் செய்திகளைப் பின்பற்றி அவற்றைச் சரியாக இயக்க வேண்டும்.

படி 2 இல், நிரல் பயன்முறையில் இயங்குகிறது<<ВЫБОР ПAРAМЕТРОВ МОДЕЛИРУЕМЫХ СОСТОЯНИЙ>> , இது லெனார்ட்-ஜோன்ஸ் தொடர்பு திறன் கொண்ட துகள்களின் அமைப்பிற்கான கட்ட வரைபடத்தை பரிசீலிக்க அனுமதிக்கிறது மற்றும் பல்வேறு நிலைகளில் பின்வரும் அளவுருக்களைக் கணக்கிடுகிறது: குறைக்கப்பட்ட அழுத்தம் P*=Pd 3 /e மற்றும் ஒரு துகள் U இன் மொத்த ஆற்றல் குறைக்கப்பட்டது. *=u/e. 3இங்கே: n-எண் அடர்த்தி, ஒரு துகளின் u-உள் ஆற்றல், k-Boltzmann மாறிலி, P-அழுத்தம், T-வெப்பநிலை, துகளின் d-செயல்திறன் விட்டம், சாத்தியமான கிணற்றின் e-ஆழம். கணக்கிடுவதற்கு, கட்ட வரைபடத்தை n*, T* (n*=nd 3 - குறைக்கப்பட்ட எண் அடர்த்தி, T*=kT/e - குறைக்கப்பட்ட வெப்பநிலை) மற்றும் n*, T* ஐ உள்ளிடுவது அவசியம். இந்த கட்ட வரைபடத்தில் நீங்கள் பகுதிகளைக் கண்டறிய வேண்டும்: அடர்த்தியான வாயு, திரவம், திட நிலைகள் மற்றும் இந்த பகுதிகளில் ஒவ்வொன்றிலும் மூன்று புள்ளிகளுக்கு n*, T* ஐ உள்ளிடவும். வெப்பநிலையின் செல்வாக்கை பகுப்பாய்வு செய்ய, வெவ்வேறு வெப்பநிலைகளுடன் புள்ளிகளைத் தேர்ந்தெடுப்பது அவசியம், ஆனால் அதே அடர்த்தியுடன் (T * மற்றும் n * அட்டவணை N1 இலிருந்து எடுக்கப்படலாம்). இந்த புள்ளிகளின் தெர்மோடைனமிக் அளவுருக்களை மூன்று நிலைகளில் உள்ளிடவும், நீங்கள் தேர்ந்தெடுத்த மற்றும் நிரல் மூலம் கணக்கிடப்படுகிறது, இந்த புள்ளிகளுக்கு நீங்கள் ஆர்கான் அணுக்களின் இயக்கத்தை உருவகப்படுத்துவீர்கள்.

மெனு உருப்படி 3 இல் நிரல் பயன்முறையில் இயங்குகிறது<<МОДЕЛИРОВAНИЕ ДИНAМИКИ ЧAСТИЦ>>, வெவ்வேறு நிலைகளில் உள்ள மூலக்கூறுகளின் இயக்கத்தின் படத்தைப் பரிசீலிக்கவும், சராசரியாக பல வெப்ப இயக்கவியல் அளவுருக்களைக் கணக்கிடவும் இது உங்களை அனுமதிக்கிறது. (கூடுதல் மெனுவைப் பயன்படுத்தி) திரட்டும் வகையை (அடர்த்தியான வாயு, திரவம், திட) தேர்ந்தெடுத்த பிறகு, நீங்கள் மற்ற அளவுருக்களைத் தேர்ந்தெடுத்திருந்தால், நிரலில் சேர்க்கப்பட்டுள்ள இந்த நிலையின் அளவுருக்களை நிரல் உங்களுக்கு வழங்கும் இந்த கட்டத்தில் அட்டவணை N1 இன் படி (இந்த நோக்கத்திற்காக கோரிக்கையின் பேரில்<<ВЫ БУДЕТЕ МЕНЯТЬ ПЛОТНОСТЬ И ТЕМПЕРAТУРУ? (Y/N)>> Y ஐ அழுத்தவும், இல்லையெனில் N) ஐ அழுத்தவும். இந்த பயன்முறையில், இயக்கவியல் பற்றிய தகவல்கள் இரண்டு திரைகளில் காட்டப்படும், அவற்றை இயக்க நீங்கள் அழுத்த வேண்டும் Altமற்றும் 1 அல்லது Altமற்றும் 2 .

1-வெப்பநிலை, துகளின் 2-சாத்திய ஆற்றல், 3-இயக்க ஆற்றல், துகளின் மொத்த ஆற்றல் 4-இதற்கான அமைப்பு மற்றும் ஏற்ற இறக்க வரைபடங்கள் பற்றிய தரவை முதல் திரை காட்டுகிறது. கூடுதலாக, தவழும் வரியில் உடனடி கூடுதல் எண்ணியல் தகவல்கள் காட்டப்படும்: Ni-தற்போதைய மறு செய்கைகளின் எண்ணிக்கை, t(c)-இயக்கவியல் உருவகப்படுத்துதலின் இயற்பியல் நேரம், EP+EK(J)-ஒரு துகளின் மொத்த ஆற்றல், U*-குறைக்கப்பட்டது ஆற்றல், T(K) -வெப்பநிலை, t i (c)-ஒரு துகளுக்கு ஒரு படியைக் கணக்கிடுவதற்கான கணினி நேரம், P*-குறைக்கப்பட்ட அழுத்தம், Pv(Pa)-அழுத்தம்(verial), P=nkT, dt(c)-நேரம் ஒருங்கிணைப்பு படி.

இரண்டாவது திரையானது துகள் இயக்கத்தின் மாறும் அளவுருக்களை சராசரியாகக் கொண்டு பெறப்பட்ட குணாதிசயங்களின் துகள் பாதைகள் மற்றும் வரைபடங்களைக் காட்டுகிறது: மேக்ஸ்வெல் விநியோகத்தின் பின்னணியில் துகள் வேக விநியோகத்தின் 1-வரைபடங்கள் (Vver - மிகவும் சாத்தியமான வேகம், கொடுக்கப்பட்ட மற்றும் சராசரி வெப்பநிலை); ரேடியல் விநியோக செயல்பாட்டின் 2-வரைபடம், 3-வரைபடம் துகள் இடப்பெயர்ச்சியின் சராசரி சதுரத்தின் சார்பு மற்றும் சுய-பரவல் குணகத்தின் மதிப்பு.

நிரலைத் தொடங்கிய பிறகு, நீங்கள் குணாதிசயங்களில் மாற்றங்களைக் கவனிக்க வேண்டும் மற்றும் சாத்தியமான மற்றும் இயக்க ஏற்ற இறக்கங்கள் போதுமான அளவு சிறியதாக இருக்கும் வரை காத்திருக்க வேண்டும் (5-10%). இந்த நிலையை சமநிலையாகக் கருதலாம்; 2.10 -12 வினாடிகளுக்கு இயக்கவியலைச் செயல்படுத்துவதன் மூலம் நிரல் தானாகவே அடையப்படுகிறது, அதன் பிறகு ரேடியல் விநியோகச் செயல்பாடு மற்றும் வேக விநியோகச் செயல்பாடு சமநிலைக்கு ஒத்திருக்கும். சமநிலை நிலையை அடைந்த பிறகு (தோராயமாக 1.10 -11 நொடிகளுக்குப் பிறகு), இரண்டு திரைகளிலிருந்தும் தேவையான தரவை அட்டவணை N2 இல் உள்ளிடுவது அவசியம். கடைசி வெப்பநிலைக்கான மூன்று வெப்பநிலைகளுக்கு ஒரே மாதிரியான கணக்கீடுகளை மேற்கொள்ளவும், வேகம் விநியோக செயல்பாடு மற்றும் ரேடியல் விநியோக செயல்பாட்டை வரையவும்.

படி 4 வழியாக வேலையை முடித்த பிறகு-<<КОНЕЦ РAБОТЫ>> நீங்கள் கையேட்டில் பணிபுரியத் திரும்ப வேண்டும்.

உங்கள் குறிப்பேட்டில் அட்டவணை N1, அட்டவணை N2 ஐ தயார் செய்யவும்.

அட்டவணை N1 ஆர்கானின் மூன்று உருவகப்படுத்தப்பட்ட நிலைகளின் அளவுருக்கள்.

ஒரு பொருள் மூன்று திரட்டல் நிலைகளில் இருக்கலாம்: திட, திரவ மற்றும் வாயு. மூலக்கூறு இயற்பியல் என்பது இயற்பியலின் ஒரு பிரிவாகும், இது உடல்களின் மூலக்கூறு கட்டமைப்பின் அடிப்படையில் திரட்டப்பட்ட பல்வேறு நிலைகளில் உள்ள இயற்பியல் பண்புகளை ஆய்வு செய்கிறது.

வெப்ப இயக்கம்- ஒரு பொருளின் அணுக்கள் அல்லது மூலக்கூறுகளின் சீரற்ற (குழப்பமான) இயக்கம்.

மூலக்கூறு இயக்கக் கோட்பாட்டின் அடிப்படைகள்

மூலக்கூறு இயக்கவியல் கோட்பாடு என்பது மேக்ரோஸ்கோபிக் உடல்களில் வெப்ப நிகழ்வுகள் மற்றும் அவற்றின் மூலக்கூறு கட்டமைப்பின் அடிப்படையில் இந்த உடல்களின் பண்புகளை விளக்கும் ஒரு கோட்பாடு ஆகும்.

மூலக்கூறு இயக்கக் கோட்பாட்டின் அடிப்படைக் கோட்பாடுகள்:

1. பொருள் துகள்களைக் கொண்டுள்ளது - மூலக்கூறுகள் மற்றும் அணுக்கள், இடைவெளிகளால் பிரிக்கப்படுகின்றன,
2. இந்த துகள்கள் குழப்பமாக நகரும்,
3. துகள்கள் ஒன்றுடன் ஒன்று தொடர்பு கொள்கின்றன.

மூலக்கூறுகளின் நிறை மற்றும் அளவுகள்

மூலக்கூறுகள் மற்றும் அணுக்களின் நிறை மிகவும் சிறியது. உதாரணமாக, ஒரு ஹைட்ரஜன் மூலக்கூறின் நிறை தோராயமாக 3.34 * 10 -27 கிலோ, ஆக்ஸிஜன் - 5.32 * 10 -26 கிலோ. ஒரு கார்பன் அணுவின் நிறை மீ 0C =1.995*10 -26கிலோ

ஒரு பொருளின் தொடர்புடைய மூலக்கூறு (அல்லது அணு) நிறை திருகொடுக்கப்பட்ட பொருளின் ஒரு மூலக்கூறின் (அல்லது அணு) நிறை விகிதம் ஒரு கார்பன் அணுவின் வெகுஜனத்தின் 1/12 விகிதமாகும்: (அணு நிறை அலகு).

ஒரு பொருளின் அளவு என்பது கொடுக்கப்பட்ட உடலில் உள்ள N மூலக்கூறுகளின் எண்ணிக்கைக்கும் 0.012 கிலோ கார்பன் N A இல் உள்ள அணுக்களின் எண்ணிக்கைக்கும் உள்ள விகிதமாகும்:

மச்சம்- 0.012 கிலோ கார்பனில் எத்தனை அணுக்கள் உள்ளனவோ அவ்வளவு மூலக்கூறுகளைக் கொண்ட ஒரு பொருளின் அளவு.

ஒரு பொருளின் 1 மோலில் உள்ள மூலக்கூறுகள் அல்லது அணுக்களின் எண்ணிக்கை அழைக்கப்படுகிறது அவகாட்ரோவின் நிலையானது:

மோலார் நிறை- 1 மோல் பொருளின் நிறை:

ஒரு பொருளின் மோலார் மற்றும் தொடர்புடைய மூலக்கூறு நிறை ஆகியவை உறவின் மூலம் தொடர்புடையவை: M = M r * 10 -3 kg/mol.

மூலக்கூறுகளின் வேகம்

மூலக்கூறுகளின் இயக்கத்தின் சீரற்ற தன்மை இருந்தபோதிலும், அவற்றின் வேகங்களின் விநியோகம் ஒரு குறிப்பிட்ட வடிவத்தின் தன்மையைக் கொண்டுள்ளது. மேக்ஸ்வெல்லின் விநியோகம் என்று அழைக்கப்படுகிறது.

இந்த விநியோகத்தை வகைப்படுத்தும் வரைபடம் மேக்ஸ்வெல் விநியோக வளைவு என்று அழைக்கப்படுகிறது. கொடுக்கப்பட்ட வெப்பநிலையில் உள்ள மூலக்கூறுகளின் அமைப்பில் மிக வேகமாகவும் மிக மெதுவாகவும் இருப்பதை இது காட்டுகிறது, ஆனால் பெரும்பாலான மூலக்கூறுகள் ஒரு குறிப்பிட்ட வேகத்தில் நகரும், இது மிகவும் சாத்தியமானது என்று அழைக்கப்படுகிறது. வெப்பநிலை அதிகரிக்கும் போது, ​​இந்த விகிதம் அதிகமாகும்.

மூலக்கூறு இயக்கக் கோட்பாட்டில் ஐடியல் கேஸ்

சிறந்த வாயுஒரு எளிமைப்படுத்தப்பட்ட வாயு மாதிரி இதில்:

1. வாயு மூலக்கூறுகள் பொருள் புள்ளிகளாகக் கருதப்படுகின்றன,
2. மூலக்கூறுகள் ஒன்றுடன் ஒன்று தொடர்பு கொள்ளாது
3. தடைகளுடன் மோதும் மூலக்கூறுகள் மீள் தொடர்புகளை அனுபவிக்கின்றன.

வேறு வார்த்தைகளில் கூறுவதானால், ஒரு சிறந்த வாயுவின் தனிப்பட்ட மூலக்கூறுகளின் இயக்கம் இயக்கவியலின் விதிகளுக்குக் கீழ்ப்படிகிறது. உண்மையான வாயுக்கள், மூலக்கூறுகளுக்கு இடையே உள்ள தூரம் அவற்றின் அளவை விட பல மடங்கு அதிகமாக இருக்கும் போது, ​​போதுமான உயர் அரிதான செயல்பாட்டில் இலட்சிய வாயுக்களைப் போல் செயல்படும்.

மூலக்கூறு இயக்கக் கோட்பாட்டின் அடிப்படை சமன்பாட்டை இவ்வாறு எழுதலாம்

வேகம் சராசரி சதுர வேகம் என்று அழைக்கப்படுகிறது.

வெப்ப நிலை

மேக்ரோஸ்கோபிக் உடல் அல்லது மேக்ரோஸ்கோபிக் உடல்களின் குழு என்று அழைக்கப்படுகிறது வெப்ப இயக்கவியல் அமைப்பு.

வெப்ப அல்லது வெப்ப இயக்கவியல் சமநிலை- ஒரு வெப்ப இயக்கவியல் அமைப்பின் நிலை, அதன் அனைத்து மேக்ரோஸ்கோபிக் அளவுருக்கள் மாறாமல் இருக்கும்: தொகுதி, அழுத்தம் மாறாது, வெப்ப பரிமாற்றம் ஏற்படாது, ஒரு திரட்டல் நிலையிலிருந்து மற்றொரு நிலைக்கு மாறுதல்கள் இல்லை, முதலியன. நிலையான வெளிப்புற நிலைமைகளின் கீழ், எந்த வெப்ப இயக்க முறைமையும் தன்னிச்சையாக வெப்ப சமநிலை நிலைக்கு செல்கிறது.

வெப்ப நிலை- உடல்களின் அமைப்பின் வெப்ப சமநிலையின் நிலையை வகைப்படுத்தும் ஒரு உடல் அளவு: ஒருவருக்கொருவர் வெப்ப சமநிலையில் இருக்கும் அமைப்பின் அனைத்து உடல்களும் ஒரே வெப்பநிலையைக் கொண்டுள்ளன.

முழுமையான பூஜ்ஜிய வெப்பநிலை- நிலையான அளவிலுள்ள ஒரு சிறந்த வாயுவின் அழுத்தம் பூஜ்ஜியத்திற்குச் சமமாக இருக்க வேண்டும் அல்லது நிலையான அழுத்தத்தில் ஒரு சிறந்த வாயுவின் அளவு பூஜ்ஜியத்திற்குச் சமமாக இருக்க வேண்டும்.

வெப்பமானி- வெப்பநிலையை அளவிடுவதற்கான சாதனம். பொதுவாக, தெர்மோமீட்டர்கள் செல்சியஸ் அளவில் அளவீடு செய்யப்படுகின்றன: நீரின் படிகமயமாக்கல் வெப்பநிலை (பனி உருகும்) 0 ° C க்கு ஒத்திருக்கிறது, அதன் கொதிநிலை - 100 ° C.

கெல்வின் முழுமையான வெப்பநிலை அளவை அறிமுகப்படுத்தினார், அதன்படி பூஜ்ஜிய வெப்பநிலை முழுமையான பூஜ்ஜியத்திற்கு ஒத்திருக்கிறது, கெல்வின் அளவில் வெப்பநிலையின் அலகு டிகிரி செல்சியஸுக்கு சமம்: [டி] = 1 கே(கெல்வின்).

ஆற்றல் அலகுகளில் வெப்பநிலை மற்றும் கெல்வின் வெப்பநிலை ஆகியவற்றுக்கு இடையேயான தொடர்பு:

எங்கே கே= 1.38*10 -23 ஜே/கே - போல்ட்ஸ்மேனின் மாறிலி.

முழுமையான அளவுகோலுக்கும் செல்சியஸ் அளவுகோலுக்கும் இடையிலான உறவு:

T = t + 273

எங்கே டி- டிகிரி செல்சியஸ் வெப்பநிலை.

வாயு மூலக்கூறுகளின் குழப்பமான இயக்கத்தின் சராசரி இயக்க ஆற்றல் முழுமையான வெப்பநிலைக்கு விகிதாசாரமாகும்:

மூலக்கூறுகளின் சராசரி சதுர வேகம்

சமத்துவத்தை (1) கணக்கில் எடுத்துக்கொண்டு, மூலக்கூறு இயக்கக் கோட்பாட்டின் அடிப்படை சமன்பாட்டை பின்வருமாறு எழுதலாம்:

ஒரு சிறந்த வாயுவின் நிலையின் சமன்பாடு

மீ நிறை வாயு ஒரு கன அளவை ஆக்கிரமிக்கட்டும் விஒரு வெப்பநிலையில் டிமற்றும் அழுத்தம் ஆர், ஏ எம்- வாயுவின் மோலார் நிறை. வரையறையின்படி, வாயு மூலக்கூறுகளின் செறிவு: n = N/V, எங்கே என்- மூலக்கூறுகளின் எண்ணிக்கை.

இந்த வெளிப்பாட்டை மூலக்கூறு இயக்கக் கோட்பாட்டின் அடிப்படை சமன்பாட்டில் மாற்றுவோம்:

அளவு ஆர்உலகளாவிய வாயு மாறிலி என்று அழைக்கப்படுகிறது, மேலும் சமன்பாடு வடிவத்தில் எழுதப்பட்டுள்ளது

மாநிலத்தின் சிறந்த வாயு சமன்பாடு அல்லது மெண்டலீவ்-கிளாபிரான் சமன்பாடு என்று அழைக்கப்படுகிறது. இயல்பான நிலைமைகள் - வாயு அழுத்தம் வளிமண்டலத்திற்கு சமம் ( ஆர்= 101.325 kPa) பனி உருகும் வெப்பநிலையில் ( டி = 273,15TO).

1. சமவெப்ப செயல்முறை

ஒரு நிலையான வெப்பநிலையில் வெப்ப இயக்கவியல் அமைப்பின் நிலையை மாற்றும் செயல்முறை அழைக்கப்படுகிறது சமவெப்ப.

T = const எனில், பிறகு

பாயில்-மேரியட் சட்டம்

கொடுக்கப்பட்ட வெகுஜன வாயுவிற்கு, வாயு வெப்பநிலை மாறாமல் இருந்தால், வாயு அழுத்தத்தின் தயாரிப்பு மற்றும் அதன் அளவு நிலையானது: p 1 V 1 =p 2 V 2மணிக்கு T = const

நிலையான வெப்பநிலையில் நிகழும் ஒரு செயல்முறையின் வரைபடம் சமவெப்பம் என்று அழைக்கப்படுகிறது.

2. ஐசோபரிக் செயல்முறை

நிலையான அழுத்தத்தில் வெப்ப இயக்கவியல் அமைப்பின் நிலையை மாற்றும் செயல்முறை அழைக்கப்படுகிறது ஐசோபாரிக்.

கே-லுசாக்கின் சட்டம்

நிலையான அழுத்தத்தில் கொடுக்கப்பட்ட வெகுஜன வாயுவின் அளவு முழுமையான வெப்பநிலைக்கு நேரடியாக விகிதாசாரமாகும்:

ஒரு வாயு, V 0 அளவைக் கொண்டு, சாதாரண நிலையில் இருந்தால்: பின்னர், நிலையான அழுத்தத்தில், வெப்பநிலை T மற்றும் V தொகுதியுடன் ஒரு நிலைக்குச் சென்றால், நாம் எழுதலாம்.

நியமிக்கப்பட்டது

நாம் பெறுகிறோம் வி=வி 0 டி

குணகம் வாயுக்களின் அளவீட்டு விரிவாக்கத்தின் வெப்பநிலை குணகம் என்று அழைக்கப்படுகிறது. நிலையான அழுத்தத்தில் நிகழும் செயல்முறையின் வரைபடம் அழைக்கப்படுகிறது ஐசோபார்.

3.ஐசோகோரிக் செயல்முறை

ஒரு நிலையான தொகுதியில் வெப்ப இயக்கவியல் அமைப்பின் நிலையை மாற்றும் செயல்முறை ஐசோகோரிக் என்று அழைக்கப்படுகிறது. என்றால் வி = கான்ஸ்ட், அந்த

சார்லஸ் சட்டம்

நிலையான தொகுதியில் கொடுக்கப்பட்ட வெகுஜன வாயுவின் அழுத்தம் முழுமையான வெப்பநிலைக்கு நேரடியாக விகிதாசாரமாகும்:

ஒரு வாயு, V 0 அளவைக் கொண்டு, சாதாரண நிலையில் இருந்தால்:

பின்னர், அளவை பராமரித்து, வெப்பநிலையுடன் ஒரு நிலைக்கு செல்கிறது டிமற்றும் அழுத்தம் ஆர், பிறகு எழுதலாம்

நிலையான தொகுதியில் நிகழும் ஒரு செயல்முறையின் வரைபடம் அழைக்கப்படுகிறது ஐசோகோர்.

உதாரணமாக.இந்தக் காற்றின் நிறை 2 கிலோவாக இருந்தால் 12 டிகிரி செல்சியஸ் வெப்பநிலையில் 20 லிட்டர் சிலிண்டரில் அழுத்தப்பட்ட காற்றின் அழுத்தம் என்ன?

ஒரு சிறந்த வாயு நிலையின் சமன்பாட்டிலிருந்து

அழுத்த மதிப்பை தீர்மானிப்போம்.