Kung ang inilapat na field E0 ay may arbitraryong direksyon, kung gayon ang sapilitan na dipole moment ay madaling mahanap mula sa superposisyon

Saan, ang mga bahagi ng field na may paggalang sa mga pangunahing axes ng ellipsoid. Sa mga problema sa scattering, ang mga coordinate axes ay kadalasang pinipili upang maayos na may paggalang sa sinag ng insidente. Hayaan ang x" y" z" na maging isang coordinate system kung saan ang direksyon ng propagation ay parallel sa z-axis". Kung magaan ang pangyayari

x" ay polarized, pagkatapos ay mula sa optical theorem mayroon tayo:

Upang magsagawa ng mga kalkulasyon gamit ang formula (2.2), kinakailangan na isulat ang mga bahagi ng p na may paggalang sa mga axes na iginuhit ng mga putol-putol na linya. Ang pagkakapantay-pantay (2.1) ay maaaring isulat sa anyong matrix:

Nagsusulat kami ng mga column vector at matrice sa isang mas compact na form alinsunod sa sumusunod na notasyon:

Sa notasyong ito, ang 2.3 ay kumukuha ng sumusunod na anyo:

Ang mga bahagi ng isang di-makatwirang vector F ay binago alinsunod sa formula:

Saan, atbp. Bilang resulta, mula sa (2.5) at pagbabagong-anyo (2.6) mayroon kaming:

kung saan, dahil sa orthogonality ng coordinate axes, ang matrix inverse to ay ang transposed matrix. Kaya, ang polarizability ng isang ellipsoid ay isang Cartesian tensor; kung ang mga bahagi nito sa mga pangunahing axes ay ibinigay, ang mga bahagi nito sa rotated coordinate axes ay maaaring matukoy sa pamamagitan ng formula (2.8). Ang cross section ng pagsipsip para sa insidente - polarized na ilaw ay tinutukoy lamang ng formula:

saan. Katulad nito, kung ang liwanag ng insidente ay polarized, kung gayon

Kung ang vector scattering amplitude

para sa isang dipole na iluminado ng -polarized na ilaw, palitan sa cross section equation, pagkatapos ay makuha namin ang scattering cross section

Kung saan ginamit namin ang matrix identity. Ang isang katulad na expression ay humahawak para sa scattering cross section at para sa insidente polarized light.

Aplikasyon.

Ang polarized light ay iminungkahi na gamitin upang protektahan ang driver mula sa nakakasilaw na ilaw ng mga headlight ng isang paparating na kotse. Kung ang mga polaroid ng pelikula na may anggulo ng paghahatid na 45o ay inilapat sa windshield at mga headlight ng isang kotse, halimbawa, sa kanan ng patayo, malinaw na makikita ng driver ang kalsada at mga paparating na kotse na iluminado ng kanilang sariling mga headlight. Ngunit para sa mga paparating na kotse, ang mga polaroid ng mga headlight ay tatawid sa polaroid ng windshield ng kotse na ito, at ang mga headlight ng mga paparating na sasakyan ay papatayin.

Dalawang crossed polaroid ang bumubuo sa batayan ng maraming kapaki-pakinabang na device. Ang liwanag ay hindi dumadaan sa mga crossed polaroids, ngunit kung maglalagay ka ng optical element sa pagitan ng mga ito na umiikot sa plane of polarization, maaari mong buksan ang daan para sa liwanag. Ito ay kung paano inayos ang mga high-speed electro-optical light modulators. Ginagamit ang mga ito sa maraming mga teknikal na aparato - sa mga electronic rangefinder, optical na channel ng komunikasyon, teknolohiya ng laser.

Ang tinatawag na photochromic na baso ay kilala, nagpapadilim sa maliwanag na sikat ng araw, ngunit hindi maprotektahan ang mga mata na may napakabilis at maliwanag na flash (halimbawa, sa panahon ng electric welding) - ang proseso ng pagdidilim ay medyo mabagal. Ang mga polarized na baso ay may halos instant na "reaksyon" (mas mababa sa 50 microseconds). Ang liwanag ng isang maliwanag na flash ay pumapasok sa mga maliliit na photodetector (photodiodes), na nagbibigay ng isang de-koryenteng signal, sa ilalim ng impluwensya kung saan ang mga baso ay nagiging malabo.

Ang mga polarized na baso ay ginagamit sa stereo cinema, na nagbibigay ng ilusyon ng three-dimensionality. Ang ilusyon ay batay sa paglikha ng isang pares ng stereo - dalawang imahe na kinunan sa magkaibang mga anggulo, na tumutugma sa mga anggulo ng view ng kanan at kaliwang mata. Isinasaalang-alang ang mga ito upang ang bawat mata ay nakikita lamang ang imahe na inilaan para dito. Ang imahe para sa kaliwang mata ay naka-project sa screen sa pamamagitan ng isang polaroid na may vertical transmission axis, at para sa kanang mata na may pahalang na axis, at ang mga ito ay tiyak na nakahanay sa screen. Tinitingnan ng manonood ang mga salamin sa polaroid, kung saan ang axis ng kaliwang polaroid ay patayo, at ang kanan ay pahalang; ang bawat mata ay nakakakita lamang ng "sariling" imahe, at isang stereo effect ang lumitaw.

Para sa stereoscopic na telebisyon, ang paraan ng mabilis na alternating dimming ng mga baso ay ginagamit, na naka-synchronize sa pagbabago ng mga imahe sa screen. Dahil sa pagkawalang-kilos ng paningin, lumitaw ang isang three-dimensional na imahe.

Ang mga polaroid ay malawakang ginagamit upang basagin ang liwanag na nakasisilaw mula sa salamin at pinakintab na mga ibabaw, mula sa tubig (ang liwanag na makikita mula sa mga ito ay lubos na polarized). Polarized at magaan na mga screen ng likidong kristal na monitor.

Ginagamit ang mga paraan ng polariseysyon sa mineralogy, crystallography, geology, biology, astrophysics, meteorology, at sa pag-aaral ng atmospheric phenomena.

UDC 539.18

DIFFERENTIAL SECTION AND VECTOR ANALYZING POWER NG ELASTIC DP SCATERING SA 2 GeV

A.A. Terekhin1),2)*, V.V. Glagolev2), V.P. Ladygin2), N.B. Ladygina2)

1) Belgorod State University, st. Studencheskaya, 14, Belgorod, 308007, Russia 2) Joint Institute for Nuclear Research, st. Joliot-Curie, b, Dubna, 141980, Russia, *e-mail: [email protected]

Anotasyon. Ang mga resulta ng mga sukat at ang pamamaraan para sa pagpoproseso ng data sa angular na pag-asa ng vector na pagsusuri ng kapangyarihan Ay at ang cross section para sa elastic dp scattering reaction sa isang enerhiya na 2 GeV ay ipinakita. Ang mga resultang nakuha ay nasa mabuting pagsang-ayon sa data ng pang-eksperimentong mundo at sa mga teoretikal na kalkulasyon na isinagawa sa loob ng balangkas ng relativistic na modelo ng maramihang scattering.

Mga keyword: elastic dp scattering, differential cross section, kapangyarihan sa pagsusuri.

Panimula

Kaugnay ng aktibong pag-aaral ng likas na katangian ng mga puwersang nuklear at di-nucleon na antas ng kalayaan, ang interes sa pinakasimpleng mga reaksyong nuklear at ang kanilang mga katangian ng polariseysyon ay tumaas nang malaki kamakailan. Ang pag-aaral ng mga epekto ng polariseysyon ay kinakailangan para sa paglutas ng maraming modernong problema ng nuclear physics at elementary particle physics. Ang istraktura ng light nuclei ay masinsinang pinag-aralan sa huling ilang dekada sa tulong ng parehong electromagnetic at hadronic probes. Malaking halaga ng pang-eksperimentong data ang naipon sa spin structure ng light nuclei sa maliliit na distansya ng internucleon. Ang mga reaksyong p(d,p)d, 3He(d,p)4He, o 3Hv(d, 3d)^ ay ang pinakasimpleng proseso na may malaking paglipat ng momentum. Maaari silang magamit bilang isang tool para sa pag-aaral ng istraktura ng deuteron at 3^, pati na rin ang mga mekanismo ng pakikipag-ugnayan ng mga nucleon sa maikling distansya.

Ang deuteron ay may spin na katumbas ng 1, na nagbibigay ng sapat na pagkakataon sa pagsasagawa ng maraming mga eksperimento sa polariseysyon, na nagbibigay-daan sa pagkuha ng bagong impormasyon tungkol sa pag-uugali ng iba't ibang independiyenteng mga obserbasyon. Sa kaibahan sa mga static na katangian ng deuteron (binding energy, root-mean-square radius, magnetic moment), ang istraktura nito sa maikling distansya ay hindi gaanong pinag-aralan nang mabuti. Ang mga bahagi ng high-momentum sa mga function ng deuteron wave ay tumutugma sa rehiyon ng maliliit na distansya ng internucleon (r^m< 1 Фм), где нуклоны уже заметно перекрываются и теряют свою индивидуальность. Изучение поведения поляризационных наблюдаемых, чувствительных к спиновой структуре дейтрона на малых межнуклонных расстояниях, позволит

makakuha ng impormasyon tungkol sa pagpapakita ng mga di-nucleon na antas ng kalayaan at relativistic na mga epekto.

Sa mga nagdaang taon, ang isang bilang ng mga pag-aaral ng polarization observable ng dp-elastic scattering reaction ay isinagawa sa iba't ibang mga saklaw ng enerhiya. Ang layunin ng pananaliksik ay pag-aralan ang polarization observable sa intermediate at high energies. Para sa 270 MeV, nakuha ang data sa reaction cross section, ang polarization transfer coefficients mula sa deuteron hanggang sa proton Kc, ang deuteron vector Ay at ang tensor A^ na mga kakayahan sa pagsusuri, at ang polarization Py. Ang cross section at kapangyarihan sa pagsusuri ng vector ay mahusay na inilarawan sa pamamagitan ng mga kalkulasyon ng Faddeev batay sa mga bagong potensyal na MM gamit ang Tucson-Melbourne three-nucleon force. Sa kabilang banda, ang tensor analysing power Ay, ang transmission coefficients K^, at ang polarization Py ay hindi inilalarawan ng mga kalkulasyong ito. Para din sa 270 MeV, nakuha ang data sa cross section, Ау at А^ para sa angular range sa cm. Ang paghahambing sa mga kalkulasyon ni Faddeev ay nagpapakita ng magandang pagkakasundo sa pagitan ng lahat ng bahagi ng mga kakayahan sa pagsusuri. Ang isang kapansin-pansing pagkakaiba ay sinusunod sa cross section (30%) malapit sa anggulo β* = 120°.

kanin. 1. Pamamahagi ng mga kaganapan sa ibabaw ng scattering angle sa*

Habang tumataas ang enerhiya, ang mga relativistic na epekto at di-nucleon na antas ng kalayaan ay nagsisimulang gumanap ng lalong mahalagang papel. Ang isa pang mahalagang aspeto ay ang mga kakayahan sa pagsusuri ng reaksyon ay sapat na mahalaga para sa mahusay na polarimetry sa isang malawak na hanay ng mga deuteron energies. Kamakailan lamang, nakuha ang data sa mga kakayahan sa pagsusuri ng Ay at A^ sa 880 MeV sa angular na saklaw na 60°< в* < 140° .

1. Eksperimento

Ang pagkolekta ng data ay isinagawa sa isang serye ng mga eksperimento sa isang 100 cm hydrogen chamber na nakalantad sa nakuhang deuteron beam ng synchrophasotron na may enerhiya na 2 GeV. Ang paggamit ng mga bubble chamber ay kapansin-pansin na ang pagmamasid ay maaaring isagawa sa ilalim ng mga kondisyon ng 4n geometry. Ang isang tampok na katangian ng silid ng hydrogen ay iyon

na ang pakikipag-ugnayan ay nangyayari lamang sa mga proton (ang tinatawag na malinis na target). Bilang karagdagan, ang silid ay nasa isang magnetic field, na tumutulong upang makilala ang masa ng pangalawang mga particle.

kanin. 2. Mga distribusyon sa azimuthal angle p para sa iba't ibang anggulo

Ang mapagkukunan ng Polaris ng mga polarized deuteron ay nagbigay ng mga deuteron na may mga teoretikal na halaga ng vector at tensor polarization: (Pz, Pzz) = (+2/3, 0), (-2/3, 0) - mga polarized na mode at (0, 0) - unpolarized fashion. Ang mga estado na ito ay kahalili sa mga accelerator cycle, ang kaukulang mga marka ay ipinadala sa mga kagamitan sa pag-record ng camera. Ang mga kaganapan ay pinili sa pagtingin sa mga talahanayan at sinusukat sa semi-awtomatikong at HPD machine sa JINR. Ang pagproseso ng matematika ay isinagawa gamit ang mga inangkop na programang THRESH (geometrical reconstruction) at GRIND (kinematic identification) ng CERN, pati na rin ang isang kadena ng mga pantulong na programa para sa pagpili ng mga reaksyon at pagtatala ng mga resulta sa DST (tape ng mga resulta ng buod). Ang mga kaganapan ay inuri ayon sa mga resulta ng kinematic identification program (GRIND) gamit ang data mula sa pagtatasa ng mga pagkawala ng ionization. Ang impormasyon ng serbisyo na kailangan para sa kasunod na pagpoproseso ay naka-imprint sa bawat frame ng pelikula gamit ang isang information board. Sa partikular, kapag nagtatrabaho sa isang sinag ng mga polarized deuteron, ang impormasyon tungkol sa estado ng polariseysyon na dumating sa bawat cycle ng acceleration mula sa pinagmulan ng mga polarized na particle na "POLARIS" ay naka-imprinta sa naka-code na anyo. Sa aming kaso - vector. Ang impormasyong ito ay nakaimbak para sa bawat kaganapan at sa DST.

Ang deuteron polarization ay kinakalkula mula sa isang pagsusuri ng azimuthal asymmetry ng mga recoil nucleon sa quasi-free scattering ng isang proton target. Ang pagsusuri ay isinagawa kapwa para sa lahat ng mga kaganapan at para sa mga kaganapan sa rehiyon ng maliliit na inilipat na mga impulses.

mga kuwago (sa< 0.065 ОеУ/с), т.к. в последней дейтронная и нуклонная векторные поляризации приблизительно равны. Полученное значение дейтронной поляризации равнялось Р? = 0.488 ± 0.061 .

2. Pagproseso ng data

Ang mga halaga para sa kapangyarihan ng pagsusuri ng vector Ay ay natagpuan sa pamamagitan ng pagproseso ng mga kaganapan na tumutugma sa iba't ibang mga estado ng polarization ng deuteron beam (mga mode ng polarization 1 at 2 ay tumutugma sa mga naturang estado). Ang pamamahagi sa ibabaw ng scattering angle β* sa center-of-mass system ay ipinapakita sa Fig. isa.

kanin. Fig. 3. Distribusyon ng quantity R sa azimuthal angle p para sa scattering angle na 12°< в < 14°

Ang gumaganang bahagi ng spectrum ay nahahati sa sunud-sunod na mga agwat (bins). Ang bilang ng mga kaganapan sa bawat pagitan ay na-normalize sa lapad ng huli. Para sa bawat pagitan, isang pamamahagi sa ibabaw ng azimuth angle p ay itinayo. Para sa maliliit na anggulo ng scattering θ*, ang mga pagkalugi sa kaganapan ay makabuluhan (Larawan 2), dahil sa katotohanan na, sa yugto ng pagtingin, ang mga track ng mga recoil na proton na may momenta na mas mababa sa 80 MeV/c ay hindi na nakikita sa silid. Bilang karagdagan, may mga azimuthal na pagkalugi na nauugnay sa mga optika ng camera. Sa lugar na ito, ang mga agwat na tumutugma sa mga nawala na kaganapan ay hindi kasama. Ang pag-aalis sa pamamagitan ng mga agwat ay isinagawa nang simetriko na may paggalang sa mga halagang p = 0o at p = 180°. Ang natitirang mga kaganapan ay ginamit upang kalkulahin ang differential cross section at ang kapangyarihan sa pagsusuri.

Para sa bawat napiling agwat sa kahabaan ng anggulo, ang halaga ng R ay kinakalkula:

kung saan ang N1 at N2 ay ang mga bilang ng mga kaganapan para sa mga halaga ng spin mode 1 at 2, ayon sa pagkakabanggit. Ang pagtatantya ng nakuhang data ay isinagawa ng function na vidar0+p1 wt(p). Sa fig. 3, bilang a

Bilang halimbawa, ang pamamahagi sa ibabaw ng anggulo ng azimuth ay ibinibigay para sa mga anggulo na 12°< в* < 14° в с.ц.м.

Para sa bawat pagitan ng pamamahagi sa β*, nakuha ang mga halaga ng mga parameter p0 at p1 ng tinatayang function na p0 + p1 wt(p). Ang parameter na p0 ay may kahulugan ng tinatawag na false asymmetry. Ang tinantyang halaga ng maling kawalaan ng simetrya, na nakuha sa pamamagitan ng pagtatantya sa mga halaga ng p0 parameter, ay hindi lalampas sa 5% at p0 = -0.025 ± 0.014. Ang parameter na p1 ay nauugnay sa kakayahan sa pagsusuri ng y sa pamamagitan ng expression:

kanin. 4. Pagsusuri ng kapangyarihan Ay ng dp-elastic scattering reaction sa isang enerhiya na 2 GeV.

Ang mga solidong simbolo ay ang mga resulta ng eksperimentong ito, ang mga bukas na simbolo ay ang data na nakuha sa ANL. Linya - mga resulta ng mga kalkulasyon sa loob ng balangkas ng maramihang scattering na modelo

Ang nakuha na mga halaga para sa kapangyarihan ng pagsusuri ng vector y ay ipinapakita sa fig. 4. Sumasang-ayon sila sa sapat na katumpakan sa mga datos na nakuha sa ANL at sa mga kalkulasyon ng teorya.

Ang mga kaganapang nakuha mula sa parehong polarized at unpolarized deuteron beam ay ginamit upang kalkulahin ang cross section para sa dp-elastic scattering reaction. Isang pagsusuri ang ginawa sa pamamahagi sa cosine ng scattering angle θ* sa center-of-mass system. Para sa bawat agwat ng Dv*, ang kaukulang agwat ng Acosv* ay kinuha (Larawan 5.6). Pagkatapos ay isinagawa ang normalisasyon sa lapad ng interval A cos in*. Ang cross section ng reaksyon ay kinakalkula ng formula:

kung saan ang vector polarization ng beam ay py = 0.488 ± 0.061 .

kung saan ang A = 0.0003342 ± 0.0000007 [mb/event] ay ang millibarn na katumbas ng kaganapan , Ang cos in* ay ang lapad ng pagitan sa distribusyon ng bilang ng mga kaganapan sa ibabaw ng cosine ng scattering angle sa*.

kanin. B. Pamamahagi ng mga kaganapan sa ibabaw ng scattering angle O*

kanin. b. Pamamahagi ng mga kaganapan ayon sa cos О*

Habang tumataas ang scattering angle θ*, bumababa ang deviation mula sa isotropy. Sa β* > 20°, nagiging isotropic ang distribution. Sa pamamahagi sa azimuthal angle p, ang mga bin na tumutugma sa mga nawalang kaganapan ay hindi kasama. Ang pagbubukod ay isinagawa sa loob ng parehong mga limitasyon tulad ng sa pagkalkula ng kapangyarihan sa pagsusuri Ay.

kanin. 7. Differential cross section sa cm. Mga solidong simbolo - mga resulta ng eksperimentong ito, mga bukas na simbolo - data ng trabaho, solidong linya - mga resulta

mga teoretikal na kalkulasyon

Ang nakuha na mga halaga ng cross section ng reaksyon depende sa anggulo θ* ay inihambing sa

data ng mundo, pati na rin sa mga teoretikal na kalkulasyon na isinagawa sa balangkas ng relativistic na modelo ng maramihang pagkalat at, tulad ng makikita mula sa Fig. 7 ay sumasang-ayon.

Konklusyon

Ang mga halaga ay nakuha para sa kapangyarihan ng pagsusuri ng vector at ang cross section para sa elastic dp scattering reaction sa isang enerhiya na 2 GeV sa isang angular na hanay ng 10°< в* < 34° в с.ц.м. Проведено сравнение с мировыми данными и с теоретическими расчетами, выполненными в рамках релятивистской модели многократного рассеяния. Выявлено хорошее согласие теоретических и экспериментальных значений.

Panitikan

1 Araw D. et al. // Phys. Rev. Lett. - 1979. - 43. - P.1143.

2. Lehar F. // RNP: mula sa Daan-daang MeV hanggang TeV. 2001. V. 1. P. 36.

3. Sakai H. et al. Tumpak na pagsukat ng dp elastic scattering sa 270 MeV at three-nucleon force effect // Phys Rev Lett. - 2000. - 162. - P.143.

4. Coon S.A. et al. // Nucl.Phys. - 1979. - A317. - P.242.

5. Sakamoto N. et al. Pagsukat ng mga kapangyarihan sa pagsusuri ng vector at tensor para sa dp elastic scattering sa Ed = 270 MeV // Phys. Sinabi ni Lett. - 1996. - B.367. - P.60-64.

6. Kurilkin P.K. et al. Pagsukat ng mga kapangyarihan ng pagsusuri ng vector at tensor sa dp elastic scattering sa enerhiya na 880 MeV // European Physical Journal. mga espesyal na paksa. - 2008. -162. - P.137-141.

7. Anishchenko, et al. AIP Conf. Proc. - 95 (1983). - P.445.

8. CERN T.C. Program Library, sec. THRESH, 1.3. - 1966.

9. CERN T.C. Program Library, sec. GILING, 30.10. - 1968.

10. Glagolev V.V. et al. Ang posibilidad ng deuteron D-state // Zeitchrift fur Physik. - 1996. - A 356. - P.183-186.

11. Glagolev V.V. Optik ng isang metrong haba ng hydrogen bubble chamber // JINR preprint.

12. Haji Saica M., Phys. Sinabi ni Rev. - 1987. - C36. - P.2010.

13. Ladygina N.B. Pagsukat ng mga kapangyarihan sa pagsusuri ng vector at tensor sa dp elastic scattering sa enerhiya na 880 MeV // European Physical Journal. mga espesyal na paksa. - 2008. - 162. -P.137-141.

14. Bugg D.V. et al. Nucleon-Nucleon Total Cross Sections mula 1.1 hanggang 8 GeV/c // Phys. Sinabi ni Rev. Sinabi ni Lett. - 1996. - 146. - P.980-992.

15. Bennett G. W. et al. Nagkalat ang proton-deuteron sa 1 BeV, Phys. Sinabi ni Rev. Sinabi ni Lett. - 1976. - 19. - P.387-390.

DIFFERENTIAL CROSS SECTION AT VECTOR ANALYZING POWER SA D-P ELASTIC SCATERING SA 2.0 GeV A.A. Terekhin 1)’2)*, V.V. Glagolev2), V.P. Ladygin2), N.B. Ladygina2)

Belgorod State University,

Studencheskaja St., 14, Belgorod, 308007, Russia

2) Pinagsamang Institute para sa Nuclear Researches,

Zholio-Kjuri St., 6, Dubna, 141980, Russia, * e-mail: [email protected]

abstract. Ang mga resulta ng mga sukat pati na rin ang pamamaraan ng paghawak para sa data sa angular na pag-asa ng mga kapangyarihan ng pagsusuri ng vector Ay at differential cross section para sa dp-elastic scattering sa Ed = 2 GeV ay iniulat. Ang nakuhang data ay nasa mabuting pagsang-ayon sa umiiral na data at teoretikal na pagkalkula na ginawa sa balangkas ng relativistic multiple scattering model.

Mga pangunahing salita: elastic dp-scattering, differential cross-section, posibilidad ng pagsusuri.

480 kuskusin. | 150 UAH | $7.5 ", MOUSEOFF, FGCOLOR, "#FFFFCC",BGCOLOR, "#393939");" onMouseOut="return nd();"> Thesis - 480 rubles, pagpapadala 10 minuto 24 na oras sa isang araw, pitong araw sa isang linggo at mga pista opisyal

Isupov Alexander Yurievich. Mga sukat ng tensor analyzing ability T20 sa reaksyon ng deuteron fragmentation sa pions sa zero angle at software development para sa data acquisition system para sa mga installation sa polarized beams: dissertation ... Kandidato ng Physical and Mathematical Sciences: 01.04.16, 01.04.01 . - Dubna, 2005. - 142 p.: may sakit. RSL OD, 61 06-1/101

Panimula

I-set up ang eksperimento 18

1.1 Pagganyak 18

1.2 Eksperimental na setup 20

1.3 Metodolohikal na mga sukat at pagmomodelo 24

1.4 Organisasyon at prinsipyo ng pagpapatakbo ng trigger 33

II Software 40

II.1 Panimulang pangungusap 40

II.2 Sistema ng pangongolekta at pagproseso ng datos qdpb 42

II.3 Nako-configure na mga view ng data at hardware 56

II.4 Session-dependent na paraan ng representasyon ng data. 70

II.5 DAQ system SPHERE 74

II. 6 Polarimeter Data Acquisition Systems 92

III. Mga resulta ng eksperimento at talakayan 116

III.1 Pagsusuri ng mga pinagmumulan ng mga sistematikong pagkakamali 116

III.2 Pang-eksperimentong datos 120

Sh.3. Pagtalakay ng pang-eksperimentong datos 127

Konklusyon 132

Panitikan 134

Panimula sa trabaho

B.1 Panimula

Ang dissertation paper ay nagpapakita ng mga eksperimentong resulta ng mga sukat ng tensor analyzing power ng Ggo sa reaksyon ng fragmentation ng tensor polarized deuteron sa pinagsama-samang (sub-threshold) na mga pion. Ang mga sukat ay isinagawa sa pamamagitan ng pakikipagtulungan ng SPHERE sa isang sinag ng mga tensor polarized deuteron sa accelerator complex ng High Energy Laboratory ng Joint Institute for Nuclear Research (LHE JINR, Dubna, Russia). Ang pag-aaral ng polarization observables ay nagbibigay ng mas detalyado, kumpara sa mga reaksyon na may non-polarized na mga particle, impormasyon tungkol sa interaksyon ng Hamiltonian, mga mekanismo ng reaksyon, at ang istraktura ng mga particle na kasangkot sa reaksyon. Sa ngayon, ang tanong ng mga katangian ng nuclei sa mga distansyang mas maliit kaysa sa o maihahambing sa laki ng isang nucleon ay hindi pa sapat na pinag-aralan kapwa mula sa eksperimental at teoretikal na pananaw. Sa lahat ng nuclei, ang deuteron ay partikular na interes: una, ito ang pinaka-pinag-aralan na nucleus mula sa parehong eksperimental at teoretikal na pananaw. Pangalawa, para sa deuteron, tulad ng para sa pinakasimpleng nucleus, mas madaling maunawaan ang mga mekanismo ng reaksyon. Pangatlo, ang deuteron ay may hindi maliit na istraktura ng spin (spin na katumbas ng 1 at isang nonzero quadrupole moment), na nagbibigay ng malawak na mga posibilidad na pang-eksperimento para sa pag-aaral ng mga naoobserbahang spin. Ang programa ng pagsukat, sa loob ng balangkas kung saan nakuha ang pang-eksperimentong data na ipinakita sa gawaing disertasyon, ay isang natural na pagpapatuloy ng mga pag-aaral ng istraktura ng atomic nuclei sa mga reaksyon sa paggawa ng mga pinagsama-samang mga particle sa banggaan ng unpolarized nuclei, pati na rin ang Ang polarisasyon ay nakikita sa reaksyon ng pagkabulok ng deuteron. Ang pang-eksperimentong data na ipinakita sa gawaing disertasyon ay ginagawang posible na sumulong sa pag-unawa sa istraktura ng spin ng deuteron sa maliliit na distansya ng internucleon at dagdagan ang impormasyon sa istraktura ng deuteron na nakuha sa mga eksperimento na may isang lepton probe at sa pag-aaral ng reaksyon ng breakup. ng mga tensor polarized deuteron, at samakatuwid ay tila may kaugnayan. Sa ngayon, ang data na ipinakita sa gawaing disertasyon ay ang tanging mga, dahil ang mga naturang pag-aaral ay nangangailangan ng mga beam ng polarized deuteron na may enerhiya ng ilang GeV, na sa kasalukuyan at sa susunod na ilang

taon ay magagamit lamang sa JINR LHE accelerator complex, kung saan natural na ipagpatuloy ang pagsasaliksik sa direksyong ito. Ang nabanggit na data ay nakuha bilang bahagi ng isang internasyonal na pakikipagtulungan, iniulat sa isang bilang ng mga internasyonal na kumperensya, at nai-publish din sa mga peer-reviewed na journal.

Dagdag pa sa kabanatang ito, ipinakita namin ang impormasyon tungkol sa pinagsama-samang mga particle na kinakailangan para sa karagdagang presentasyon, ang mga kahulugan na ginamit sa paglalarawan ng mga naoobserbahang polarization, at nagbibigay din ng maikling pagsusuri ng mga resulta na kilala sa literatura sa reaksyon ng breakup ng deuteron.

B.2 Pinagsama-samang mga particle

Ang mga pag-aaral ng mga regularidad ng kapanganakan ng mga pinagsama-samang mga particle ay isinagawa mula pa noong simula ng dekada ikapitumpu ng XX siglo, , , , , , , , , , , , , . Ang pag-aaral ng mga reaksyon sa paggawa ng pinagsama-samang mga particle ay kawili-wili dahil nagbibigay ito ng impormasyon tungkol sa pag-uugali ng high-momentum (> 0.2 GeV/c) na bahagi sa fragmenting nuclei. Ang malalaking panloob na momenta na ito ay tumutugma sa maliliit (xx > 1, kung saan ang mga cross section ay nagiging napakaliit.

Una sa lahat, tukuyin natin kung ano ang higit na mauunawaan ng terminong "cumulative particle" (tingnan, halimbawa, ang mga sanggunian dito). Particle kasama, ipinanganak bilang reaksyon:

Ag + AP -Ї- c + x, (1)

ay tinatawag na "cumulative" kung ang mga sumusunod na dalawang kundisyon ay natutugunan:

ang particle c ay ginawa sa isang kinematic na rehiyon na hindi naa-access sa banggaan ng mga libreng nucleon na may parehong momentum bawat nucleon bilang nuclei A/ at Ats sa reaksyon (1);

butil kasama nabibilang sa fragmentation region ng isa sa mga nagbabanggaan na particle, i.e. dapat gawin din

\YSa-Yc\^\YAn-Yc\., (2)

saan Yi ay ang bilis ng katumbas na particle z. Ito ay sumusunod mula sa unang kondisyon na hindi bababa sa isa sa mga nagbabanggaan na mga particle ay dapat na isang nucleus. Makikita mula sa pangalawang kondisyon na ang mga nagbabanggaan na mga particle ay pumapasok sa kahulugan na ito nang walang simetrya. Sa kasong ito, ang particle na mas malapit sa pinagsama-samang isa sa mga tuntunin ng bilis ay tatawaging fragmenting particle, at ang isa pa sa nagbabanggaan na particle ay tatawaging particle kung saan nangyayari ang fragmentation. Karaniwan, ang mga eksperimento sa paggawa ng mga pinagsama-samang particle ay naka-set up sa paraang ang nakitang particle ay nasa labas ng rapidity interval [Vpn, )%]. Sa kasong ito, ang pangalawang kundisyon ay bumababa sa pangangailangan ng isang sapat na malaking enerhiya ng banggaan:

\Upataas - Sakasama\ « \YSinabi ni Al~ Yc\ = |U L// - Yc\ + \YAn-YSinabi ni Al\ . (4)

Ito ay sumusunod mula sa pang-eksperimentong data (tingnan, halimbawa, , , , , , , , ) na para sa mga eksperimento sa isang nakapirming target, ang hugis ng spectrum ng pinagsama-samang mga particle ay mahinang nakasalalay sa enerhiya ng banggaan, simula sa mga energies ng mga particle ng insidente. ika > 3-4 GeV. Ang pahayag na ito ay inilalarawan sa Fig. 1, na ginawa mula sa , na nagpapakita ng mga dependences sa enerhiya ng incident proton: (b) ang ratio ng mga output ng pions ng iba't ibang mga palatandaan 7r~/tr + at (a) ang parameter ng inverse slope ng spectrum T 0 para sa approximation Edcr/dp= Sehr(- T^/Tq) mga cross section para sa produksyon ng mga pinagsama-samang pions na sinusukat sa isang anggulo na 180. Nangangahulugan ito na ang pagsasarili ng hugis ng spectra mula sa pangunahing enerhiya ay nagsisimula sa pagkakaiba sa mga bilis ng nagbabanggaan na mga particle \Oou-YSinabi ni Al\ > 2.

Ang isa pang itinatag na pattern ay ang pagsasarili ng spectra ng pinagsama-samang mga particle mula sa uri ng particle kung saan nangyayari ang fragmentation (tingnan ang Fig. 2).

Dahil isinasaalang-alang ng dissertation paper ang pang-eksperimentong data sa fragmentation ng mga polarized deuteron sa pinagsama-samang mga pions, ang mga regularidad na itinatag sa mga reaksyon sa paggawa ng pinagsama-samang mga particle (depende sa atomic mass ng fragmenting nucleus, pag-asa sa uri ng nakitang particle, atbp.) ay hindi tatalakayin nang mas detalyado. Kung kinakailangan, makikita ang mga ito sa mga review: , , , .

- h

h 40 ZO

M і-

kasalukuyang eksperimento

Tungkol sa 7G*1TG "Ako

+ -

Kasalukuyang eksperimento v Sanggunian 6

kanin. 1: Pag-asa sa enerhiya ng insidenteng proton (TR) (a) ang inverse slope parameter T 0 at (b) ang ratio ng mga output tt~/tg + , pinagsama simula sa isang pion energy na 100 MeV. Ang figure at data na minarkahan ng mga lupon ay kinuha mula sa . Ang data na minarkahan ng mga tatsulok ay binanggit mula sa .

B.3 Paglalarawan ng mga polarized na estado ng mga particle na may spin 1

Para sa kaginhawahan ng karagdagang presentasyon, nagbibigay kami ng maikling pangkalahatang-ideya ng mga konsepto, , na ginagamit sa paglalarawan ng mga reaksyon ng mga particle na may spin 1.

Sa ilalim ng mga ordinaryong pang-eksperimentong kundisyon, ang isang grupo ng mga spin particle (beam o target) ay inilalarawan ng density matrix R, na ang mga pangunahing katangian ay ang mga sumusunod:

Normalization Sp(jo) = 1.

pagiging ermitanyo p = p + .

D-H"

.,- Saf

O -Si 4 -Pbsh l

, . f,

" -" -. і.. -|-і-

Variable ng Cumulative Scale Xkasama

kanin. 2: Pag-asa ng cross section para sa produksyon ng pinagsama-samang mga particle sa pinagsama-samang variable ng scaling Xkasama (57) (tingnan ang talata III.2) para sa fragmentation ng isang deuteron beam sa iba't ibang mga target sa mga pion sa zero angle. Larawang kuha mula sa trabaho.

3. Average mula sa operator Tungkol sa kalkulado bilang (O) = Sp(Op).

Ang polariseysyon ng isang ensemble (para sa definiteness, isang sinag) ng mga particle na may spin 1/2 ay nailalarawan sa pamamagitan ng direksyon at average na halaga ng spin. Tungkol sa mga particle na may spin 1, dapat na makilala ng isa ang pagitan ng vector at tensor polarizations. Ang terminong "tensor polarization" ay nangangahulugan na ang paglalarawan ng mga particle na may spin 1 ay gumagamit ng tensor ng pangalawang ranggo. Sa pangkalahatan, ang mga particle na may spin / ay inilalarawan ng rank tensor 21, upang para sa / > 1 isa ay dapat makilala sa pagitan ng mga parameter ng polariseysyon ng ika-2 at ika-3 na ranggo, at iba pa.

Noong 1970, sa 3rd International Symposium on Polarization Phenomena, ang tinatawag na Madison Convention ay pinagtibay, na, sa partikular, ay kinokontrol ang notasyon at terminolohiya para sa mga eksperimento sa polariseysyon. Kapag nagre-record ng nuclear reaction L(a, b)B Ang mga arrow ay inilalagay sa ibabaw ng mga particle na tumutugon sa isang polarized na estado o kung saan ang estado ng polarization ay sinusunod. Halimbawa, ang notasyon 3 H(rf,n) 4 Ang ibig sabihin niya ay ang unpolarized na target na 3 H ay binomba ng mga polarized deuteron d at ang polarisasyon ng mga nagresultang neutron ay sinusunod.

Kapag pinag-uusapan ang pagsukat ng polariseysyon ng isang particle b sa isang reaksyong nuklear, ang ibig naming sabihin ay ang proseso L(a, b) B, mga. sa kasong ito, ang sinag at ang target ay hindi polarized. Ang mga parameter na naglalarawan sa mga pagbabago sa cross section ng reaksyon kapag ang sinag o ang target (ngunit hindi pareho) ay polarized ay tinatawag na mga kapangyarihan sa pagsusuri ng reaksyon ng form. A(a, b)B. Kaya, bukod sa mga espesyal na kaso, ang mga polarization at analytical na kakayahan ay dapat na malinaw na nakikilala, dahil ang mga ito ay nagpapakilala ng iba't ibang mga reaksyon.

Uri ng mga reaksyon A(a, b)B, A(a, b)B atbp. ay tinatawag na polarization transfer reactions. Mga parameter na nauugnay sa mga spin moment ng isang particle b at mga particle a, ay tinatawag na polarization transfer coefficients.

Ang terminong "spin correlations" ay inilapat sa mga eksperimento sa pag-aaral ng mga reaksyon ng form A(a, b)B at A(a, b)B, bukod pa rito, sa huling kaso, ang polariseysyon ng parehong nagresultang mga particle ay dapat masukat sa parehong kaganapan.

Sa mga eksperimento na may sinag ng mga polarized na particle (mga sukat ng mga kakayahan sa pagsusuri) alinsunod sa Madison Convention, ang axis z ginagabayan ng momentum ng beam particle kjn, aksis y - sa sa(P X kpalabas(i.e. patayo sa eroplano ng reaksyon), at ang axis X dapat idirekta upang ang resultang coordinate system ay kanang kamay.

Polarization state ng isang sistema ng mga particle na may spin ako maaaring ganap na ilarawan ng (2/+1) 2 -1 na mga parameter. Kaya, para sa mga particle na may spin 1/2, tatlong mga parameter pi bumuo ng isang vector R, tinatawag na polarization vector. Expression sa mga tuntunin ng spin 1/2 operator, denoted a, sumusunod:

Pi =yy,Z, (5)

kung saan ang mga angle bracket ay nangangahulugang pag-average sa lahat ng mga particle ng ensemble (sa aming kaso, ang beam). Ganap na halaga R limitado \p\ 1. Kung hindi magkakaugnay ang paghahalo natin ng mga n + particle sa isang purong spin state, i.e. ganap na polarized sa ilang partikular na direksyon, at n_ particle ganap na polarized sa tapat na direksyon, ang polariseysyon ay magiging p =" + ^~ , o

+ p = N + ~N_, (6)

kung nasa ilalim N + = PP+ P _ at JV_ = ~jf^- maunawaan ang fraction ng mga particle sa bawat isa sa dalawang estado.

Dahil ang polarization ng mga particle na may spin 1 ay inilarawan ng isang tensor, ang representasyon nito ay nagiging mas kumplikado at hindi gaanong nakikita. Ang mga parameter ng polarization ay ilang nakikitang dami

spin operator 1, S. Dalawang magkaibang hanay ng mga kahulugan para sa kaukulang mga parameter ng polarization ang ginagamit - Cartesian tensor moments ri rc at spin tensors tjsq. Sa mga coordinate ng Cartesian, ayon sa Madison Convention, ang mga parameter ng polarization ay tinukoy bilang

Pi= (Si)(polarisasyon ng vector), (7)

pij- -?(SiSj.+ SjSi)- 25ij(tensor polarization), (8)

saan S- spin operator 1, ako, j= x,y,z. Sa abot ng

S(S+1).= 2 , (9)

may koneksyon tayo

Рхх + Ruy + Pzz = 0 (10)

Kaya, ang polariseysyon ng tensor ay inilarawan ng limang independyenteng dami (pzx, Ruu, Rhu, pXz, Pyz) -> na, kasama ang tatlong bahagi ng polarization vector, ay nagbibigay ng walong mga parameter para sa paglalarawan ng polarized na estado ng isang particle na may spin 1. Ang kaukulang density matrix ay maaaring isulat bilang:

P = \i^ + \is + \vij(SiSj+ SjSi)).. (11)

Ang paglalarawan ng estado ng polariseysyon sa mga tuntunin ng mga spin tensor ay maginhawa, dahil mas madali sila kaysa sa mga Cartesian, binago sila sa panahon ng mga pag-ikot ng sistema ng coordinate. Ang mga spin tensor ay nauugnay sa isa't isa sa pamamagitan ng sumusunod na relasyon (tingnan):

hq~N(fc i9i fc 2&|fcg)4 w ,4 2(ft , (12)

saan (kiqik 2 q2\kq) ~ Clebsch-Gordan coefficients, at N- normalization coefficient, pinili upang matupad ang kundisyon

Sp.(MU) = (^ + 1)^,^ (13)

Ang pinakamababang spin moments ay:

І 11 \u003d 7 ^ (^ + ^ y) "(14)

t\ -\ = -^(Sx- iSy) .

Para sa spin/index sa nagpapatakbo ng mga halaga mula 0 hanggang 21, isang |e| j. Mga negatibong halaga q maaaring itapon dahil may koneksyon tk _ q = (-1)41 + $# spin 1 spherical tensor moments ay tinukoy bilang

t\\ ~ ~*-(Sx ) (polarisasyon ng vector),

tii.= -&((Ss+ iSy)Sg.+Sx(Sx+ iSy)) ,

hi = 2 ((Sx+ iSy) 2 ) (tensor polarization).

Kaya, ang vector polarization ay inilalarawan ng tatlong mga parameter: tunay t\o at komprehensibo "ikaw, at tensor polarization - lima: totoong I20 at kumplikadong I2b ^22-

Susunod, isaalang-alang ang sitwasyon kapag ang sistema ng pag-ikot ay may axial symmetry na may paggalang sa axis ng С (notation z umalis para sa coordinate system na nauugnay sa reaksyon na isinasaalang-alang, tulad ng inilarawan sa itaas). Ang partikular na kaso na ito ay kawili-wili dahil ang mga beam mula sa mga pinagmumulan ng mga polarized ions ay karaniwang may axial symmetry. Isipin natin ang gayong estado bilang isang hindi magkakaugnay na halo na naglalaman ng isang fraction N+ mga particle na may spins along, fraction N- mga particle na may spins along - at ang fraction na JVo ng mga particle na may spins na pantay na ipinamamahagi sa mga direksyon sa eroplano na patayo sa k. Sa kasong ito, dalawang polarization moment lang ng beam ang nonzero, t sa (o sch) at t 2 Q(o R#). Idirekta natin ang quantization axis kasama ang symmetry axis C at palitan ang i sa notation ng t at z sa (". Ito ay malinaw na ang (*%) ay katumbas lamang ng N + - iV_, at ayon sa (15) at (7):

tyu = \-(iV+-JV_) o (17)

p = (N + - i\L) (polarisasyon ng vector).

Mula sa (16) at (8) ay sinusundan iyon

T2o = -^(l-3iVo) o (18)

Ptf= (1 - 3iVo) (tensor polarization o alignment),

kung saan ito ay ginagamit na (JV+ + i\L) = (1 - iV 0).

Kung ang lahat ng mga sandali ng 2nd rank ay wala (N 0 = 1/3) nagsasalita ng isang purong vector beam polarization. Ang maximum na posibleng mga halaga ng polariseysyon ng naturang beam

tії" = yfifi o C 19)

pmax. _ 2/3 (purong vector polarization).

Para sa kaso ng puro tensor polarization (tu = 0) mula sa mga equation (17) at (18) nakukuha natin

-y/2 2 mamantika (20)

Ang lower bound ay tumutugma Hindi= 1, itaas - N+ ~ N_= 1/2.

Sa pangkalahatan, ang axis ng simetrya SA, polarized beam mula sa pinagmulan ay maaaring arbitraryong nakatuon sa paggalang sa coordinate system xyz, nauugnay sa reaksyong pinag-uusapan. Ipahayag natin ang mga sandali ng pag-ikot sa sistemang ito. Kung ang axis orientation ( itinakda ng mga anggulo /3 (sa pagitan ng mga axes z at C) at f(pag-ikot sa - f sa paligid ng axis z dinadala ang C-axis sa isang eroplano yz), tulad ng ipinapakita sa Fig. 3, at sa sistema SA, beam polarizations ay t\ 0 , m 20 , pagkatapos ay ang tensor moments sa system xyz ay pantay:

Vector moments: Tensor moments:

t 20 = y(3cos 2 /?- i) , (21)

iton = ^8 IP0ЄKung. til= " %T2 % Silljgcos/fe**",

y/2 y/2

Sa pangkalahatang kaso, ang invariant na seksyon a = Edijdp mga reaksyon A(a,b)B ay nakasulat bilang:

Dami T)sch ay tinatawag na mga kakayahan sa pagsusuri ng reaksyon. Inirerekomenda ng Madison Convention na ang mga kapangyarihan sa pagsusuri ng tensor ay tukuyin bilang Tkq (spherical) at AitoAts(Cartesian). Apat na kakayahan sa pagsusuri - vector GTat at tensor T 20 , TG\ at Тії

kanin. 3: Oryentasyon ng axis ng simetrya ( polarized beam na may kaugnayan sa coordinate system xyz, nauugnay sa reaksyon xz- eroplano ng reaksyon, /3 - anggulo sa pagitan ng mga palakol z(direksyon ng sinag ng insidente) at, pag-ikot sa - f sa paligid ng axis z lead axle; sa eroplano yz.

- ay real dahil sa parity conservation, at 7\ 0 = 0. Isinasaalang-alang ang mga paghihigpit na ito, ang equation (22) ay nasa anyo:

a = cro, , , . Sa kabuuan, ang eksperimentong spectra na nakuha ay mahusay na inilarawan ng spectra

mekanismo ng tator gamit ang maginoo na WFD, halimbawa, ang Reid o Paris WFD.

kanin. 5: Nucleon relative momentum distribution sa deuteron na nakuha mula sa experimental data para sa iba't ibang reaksyon na kinasasangkutan ng deuteron. Larawang kuha mula sa trabaho.

Kaya, mula sa Fig. Ipinapakita ng 5 na ang mga distribusyon ng momentum ng mga nucleon sa deuteron ay nasa mabuting pagkakasundo, na nakuha mula sa data para sa mga reaksyon: hindi nababanat na pagkalat ng mga electron sa deuteron d(e,e")X, nababanat na proton-deuteron pabalik na pagkakalat p(d,p)d, at ang pagbagsak ng deuteron. Maliban sa panloob na pagitan ng pulso sa mula 300 hanggang 500 MeV/c, ang data ay inilalarawan ng mekanismo ng manonood gamit ang Paris PFD. Ang mga karagdagang mekanismo ay ginamit upang ipaliwanag ang pagkakaiba sa lugar na ito. Sa partikular, isinasaalang-alang ang kontribusyon mula sa muling pagkalat ng pion sa intermediate na estado , , ginagawang posible na kasiya-siyang ilarawan ang data. Gayunpaman, ang kawalan ng katiyakan sa mga kalkulasyon ay humigit-kumulang 50 % dahil sa kawalan ng katiyakan sa kaalaman ng vertex function irn, na, bilang karagdagan, sa naturang mga kalkulasyon ay dapat na kilala sa labas ng mass shell. Sa gawaing ito, upang ipaliwanag ang pang-eksperimentong spectra, isinasaalang-alang namin ang katotohanan na para sa malaking panloob na momenta (i.e., maliliit na distansya ng internucleon)

yany bahay-panuluyan- 0,2/"sa) maaaring lumitaw ang mga di-nuklear na antas ng kalayaan. Sa partikular, sa gawaing iyon, isang admixture ng six-quark component \6q), ang posibilidad na kung saan ay ~-4.%.

Kaya, mapapansin na, sa kabuuan, ang spectra ng mga proton na nakuha sa panahon ng fragmentation ng mga deuteron sa mga proton sa zero na anggulo ay maaaring ilarawan hanggang sa panloob na momenta ng ~ 900 MeV/c. Sa kasong ito, kinakailangang isaalang-alang ang mga diagram na sumusunod pagkatapos ng momentum approximation, o baguhin ang PFD na isinasaalang-alang ang posibleng pagpapakita ng nonnucleon degrees ng kalayaan.

Ang polarization observable para sa deuteron breakup reaction ay sensitibo sa relatibong kontribusyon ng mga bahagi ng PFD na tumutugma sa iba't ibang angular momenta, kaya ang mga eksperimento na may mga polarized deuteron ay nagbibigay ng karagdagang impormasyon tungkol sa istruktura ng deuteron at mga mekanismo ng reaksyon. Sa kasalukuyan, mayroong malawak na pang-eksperimentong data sa kapangyarihan sa pagsusuri ng tensor T 2 tungkol sa para sa breakup reaction ng tensor polarized deuterons. Ang kaukulang expression sa mekanismo ng manonood ay ibinigay sa itaas, tingnan ang (30). Pang-eksperimentong data para sa T 2 q, nakuha sa mga gawa , , , , , , , , , ay ipinapakita sa Fig. 6, na nagpapakita na simula sa panloob na momenta ng pagkakasunud-sunod ng 0.2 × 0.25 GeV/c, ang data ay hindi inilalarawan ng karaniwang tinatanggap na dalawang bahagi na PFD.

Pinapahusay ng accounting para sa pakikipag-ugnayan sa huling estado ang kasunduan sa pang-eksperimentong data hanggang sa momenta ng pagkakasunud-sunod na 0.3 GeV/c. Ang accounting para sa kontribusyon ng six-quark component sa deuteron ay nagbibigay-daan sa isa na ilarawan ang data hanggang sa panloob na momenta ng pagkakasunud-sunod na 0.7 GeV/c. Pag-uugali T 2 tungkol sa para sa momenta ng pagkakasunud-sunod ng 0.9 - L 1 GeV/c ay nasa pinakamahusay na kasunduan sa mga kalkulasyon sa balangkas ng QCD gamit ang paraan ng pinababang mga nuclear amplitude, , isinasaalang-alang ang antisymmetrization ng mga quark mula sa iba't ibang mga nucleon.

Kaya, pagbubuod sa itaas:

Ang pang-eksperimentong data para sa fragmentation cross section ng mga unpolarized deuteron sa mga proton sa zero angle ay maaaring ilarawan sa mga tuntunin ng nucleon model.

Hanggang ngayon, ang data para sa T20 ay inilarawan lamang sa mga tuntunin ng non-nucleon degrees ng kalayaan.

Metodikal na mga sukat at pagmomodelo

Ang mga sukat ng tensor analyzing capacity G20 ng reaksyon d + A -(0 - 0) + X fragmentation ng relativistic polarized deuteron sa pinagsama-samang pions ay isinagawa sa channel 4V ng mabagal na extraction system ng Synchrophasotron LHE JINR. Ang Channel 4B ay matatagpuan sa pangunahing bulwagan ng pagsukat ng accelerator complex (ang tinatawag na gusali 205). Ang mga polarized deuteron ay nilikha ng pinagmulan ng POLYA-RIS, na inilarawan sa .

Ang mga sukat ay isinagawa sa ilalim ng mga sumusunod na kondisyon: 1. ang stretching value (extraction time) ng beam ay 400 500 ms; 2. rate ng pag-uulit 0.1 Hz; 3. iba-iba ang intensity sa hanay mula 1109 hanggang 5109 deuteron kada patak; 4. Ang magnitude ng tensor polarization ng deuteron beam ay pzz 0.60-0.77, bahagyang nag-iiba (nang hindi hihigit sa 10%, tingnan ang .25; 5: ang quantization axis para sa polariseysyon ay palaging nakadirekta patayo; 6. Tatlong estado ng polariseysyon ang ibinigay - "+" (positibong tanda ng polariseysyon), "-" (negatibong tanda ng polariseysyon), "0" (kawalan ng polariseysyon), na nagbago sa bawat ikot ng accelerator, upang sa tatlong magkakasunod na mga ikot ay Ang sinag ay may iba't ibang mga estado ng polariseysyon. Sa unang serye ng mga sukat, na isinagawa noong Marso 1995, ang magnitude ng vector at tensor polarization ay sinusukat sa simula at katapusan ng buong cycle (session) ng mga sukat gamit ang isang high-energy polarimeter na inilarawan sa trabaho - kaya -tinawag. polarimeter ALPHA.

Sa unang serye ng mga sukat , , , ginamit namin ang ipinapakita sa Fig. 8 ay ang configuration ng setup na may target na matatagpuan sa focus F3 (tatawagin namin itong "unang setup" para sa kaiklian).

Ang na-extract na sinag ng mga pangunahing deuteron ay nakatutok sa pamamagitan ng isang doublet ng quadrupole lens sa isang target na matatagpuan sa focus F3. Ang pamamahagi ng intensity sa target sa eroplano na patayo sa direksyon ng beam ay malapit sa pamamahagi ng Gaussian na may mga dispersion mx n 6 mm at y ≈ 9 mm kasama ang pahalang at patayong mga palakol, ayon sa pagkakabanggit. Ang mga cylindrical na target na carbon (50.4 g/cm2 at 23.5 g/cm2) na may diameter na 10 cm ay ginamit, na naging posible upang ipagpalagay na ang buong pangunahing sinag ay tumama sa target.

Ang pagsubaybay sa intensity ng insidente ng deuteron beam sa target ay isinasagawa gamit ang ionization chamber 1C (tingnan ang Fig. 8), na matatagpuan sa harap ng target sa layo na 1 m mula dito, at dalawang scintillation telescope na Mi at M2, tatlong counter bawat isa, na nakatutok sa aluminum foil na 1 mm ang kapal. Ang mga monitor ay hindi pa ganap na na-calibrate. Ang pagkakaiba sa pagtukoy ng kamag-anak na intensity sa iba't ibang mga monitor ay umabot sa 5%. Ang pagkakaibang ito ay kasama sa sistematikong pagkakamali.

Ang mga scintillation counter sa foci F4 (F4b F42), F5 (F5i) at F6 (F6i) ay ginamit upang sukatin ang oras ng paglipad sa mga base na 74 metro (F4-F6) at 42 metro (F5-F6). Ang mga scintillation counter na Si at Sz, at, kung kinakailangan, isang Cherenkov counter C (na may refractive index n = 1.033) ay ginamit upang makabuo ng trigger. Ang mga scintillation hodoscope na HOX, HOY, HOU, H0V ay ginamit upang kontrolin ang profile ng beam sa F6. Ang mga katangian ng mga counter ay ibinibigay sa Talahanayan 1. Ang unang setting ng eksperimento, dahil sa pagkakaroon ng anim na nagpapalihis na magnet, ay naging posible na magkaroon ng hindi gaanong maliit (mas mababa sa 10–4) na ratio ng background/signal para sa oras-ng -flight spectra kahit na sa positively charged particles. Ang pagsugpo sa mga proton (sa pamamagitan ng dalawang order ng magnitude) sa trigger gamit ang isang Cherenkov counter ay ginamit upang bawasan ang patay na oras. Ang abala ng naturang setting ay nauugnay sa pangangailangan na muling i-configure ang isang malaking bilang ng mga magnetic elemento. Samakatuwid, ang pang-eksperimentong data sa unang setting ay nakolekta sa isang nakapirming pion momentum na 4 V (3.0 GeV/c), ang pagtaas sa antas ng subthreshold na kung saan ay nakamit sa pamamagitan ng pagbabawas ng deuteron momentum. Sa pangalawang serye ng mga pagsukat, na isinagawa noong Hunyo-Hulyo 1997, ang data ay nakolekta sa isang bahagyang naiibang pagsasaayos ng setup na may target na matatagpuan sa F5 focus (mula dito ay tinutukoy bilang "pangalawang setup"), tulad ng ipinapakita sa Fig . 9. Sa ganoong pormulasyon, tumataas ang mga load ng head counter, lalo na sa mga sukat sa mga positibong particle. Upang mabawasan ang impluwensya ng naturang mga pagkarga, ginamit ang isang NT scintillation hodoscope sa bahagi ng ulo, na binubuo ng walong plastic scintillator na tiningnan mula sa magkabilang panig ng FEU-87. Ang mga signal mula sa hodoscope na ito ay ginamit para sa pagtatasa ng oras ng paglipad (batay sa 30 m), na sa kasong ito ay isinasagawa para sa bawat elemento nang nakapag-iisa. Ang posisyon at profile ng beam (ax 4 mm, ty = 9 mm) sa target ay sinusubaybayan ng wire chamber, ang intensity - sa pamamagitan ng 1C ionization chamber at M at Mg scintillation telescopes. Ang mga sukat ng pangalawang serye ay isinagawa out na may hydrogen target (7 g/cm2), isang beryllium target (36 g/cm2) sa anyo ng parallelepiped na may pinakamababang transverse (relative sa beam) na sukat na 8x8 cm2 at isang carbon target (55 g/cm2 ) ng isang cylindrical na hugis na may diameter na 10 cm. ay ipinapakita sa talahanayan 3.

Nako-configure ang data at mga view ng hardware

Ang inirerekomendang paraan para magsulat ng gumaganang module ay ang pagbabasa at pagsusulat ay ginagawa bilang buffered input at output na mga operasyon sa karaniwang input at output stream ng isang proseso ng pagharang; ang signal ng SIGPIPE at ang estado ng EOF ay nagiging sanhi ng normal na pagwawakas ng proseso. Ang gumaganang module ay maaaring ipatupad kapwa depende at independiyente sa komposisyon ng mga nakolektang data (ibig sabihin, ang nilalaman ng mga packet body) at ang mga kagamitang naserbisyuhan (pagkatapos dito ay tinutukoy bilang "session-dependent" at "session-independent"4, ayon sa pagkakabanggit ).

Ang control module ay isang proseso na hindi gumagana sa isang stream ng mga data packet at nilalayon, bilang panuntunan, upang kontrolin ang ilang (mga) elemento ng qdpb system. Ang pagpapatupad ng naturang module, samakatuwid, ay hindi nakasalalay sa mga nilalaman ng packet stream, o sa mga nilalaman ng mga packet body, na nagsisiguro sa pagiging pandaigdig nito (session independence).

Bilang karagdagan, ang mga prosesong tumatanggap ng source data hindi sa pamamagitan ng mga packet flow ay inuri din dito, halimbawa, mga module para sa kumakatawan (visualizing) na naprosesong data sa kasalukuyang pagpapatupad ng SPHERE DAQ system, tingnan ang talata II.5. Ang nasabing control module ay maaaring ipatupad sa alinman sa session-independent o isang session-dependent na paraan.

Ang isang module ng serbisyo ay isang proseso na nag-aayos ng mga daloy ng packet at hindi gumagawa ng mga pagbabago sa mga ito. Maaari itong magbasa mula sa packet stream at/o sumulat sa packet stream, habang ang mga nilalaman ng input at output stream ng service module ay magkapareho. Ang pagpapatupad ng module ng serbisyo ay hindi nakasalalay sa mga nilalaman ng stream ng packet, o sa mga nilalaman ng mga katawan ng packet, na nagsisiguro sa pagiging pangkalahatan nito.

Ang branch point ay isang simula at/o end point para sa maramihang packet stream at nilalayon na lumikha ng maramihang magkaparehong output packet stream mula sa ilang iba't ibang input packet stream (binuo ng iba't ibang source). Hindi binabago ng branch point ang nilalaman ng mga pakete. Ang pagpapatupad ng branch point ay independiyente sa mga nilalaman ng mga stream ng packet, na ginagawa itong pangkalahatan. Ang pagkakasunud-sunod ng mga packet mula sa iba't ibang mga input stream sa output stream ay arbitrary, ngunit ang pagkakasunud-sunod ng mga packet ng bawat isa sa mga input stream ay pinapanatili: Ang branch point ay nagpapatupad din ng isang packet buffer at nagbibigay ng paraan ng pamamahala nito. Inirerekomenda na ipatupad ang isang branch point bilang bahagi ng OS kernel (sa anyo ng isang mai-load na module o driver) na nagbibigay ng naaangkop na tawag sa system (mga tawag) para sa pamamahala ng sarili nitong estado, pag-isyu ng estado na ito sa labas, pamamahala sa packet buffer, pagrerehistro ng input at output stream na gumagana kasama nito. Depende sa panloob na estado, ang branch point na syscall ay tumatanggap ng (mga bloke na tumatanggap, tumatanggap at binabalewala) ang mga packet mula sa anumang input stream, at ang syscall ay nagpapadala (mga block na nagpapadala) ng lahat(x) na natanggap na (mga) packet sa mga output stream.

Ang event stitcher5 ay isang variant ng branch point, na idinisenyo din upang lumikha ng ilang magkakaparehong output packet stream mula sa iba't ibang (mula sa iba't ibang source) input stream ng mga packet. Binabago ng event stitcher ang nilalaman ng mga packet sa sumusunod na paraan: ang header ng bawat isa sa mga output packet ay nakukuha sa pamamagitan ng paggawa ng bagong packet header, at ang katawan ay nakuha sa pamamagitan ng sunud-sunod na pagkonekta sa mga katawan ng isa o higit pa (isa mula sa bawat nakarehistro input stream - ang tinatawag na input channel) na tinatawag na. mga input packet na "naaayon" dito. Sa kasalukuyang pagpapatupad, upang tumugma sa input at output packet, ang sumusunod ay kinakailangan: - tugma ng mga uri (header.type) ng input at output packet na idineklara para sa bawat input channel kapag ito ay nakarehistro, at - tugma ng mga numero (header .num) ng mga input packet para sa mga kandidato para sa pagtutugma sa lahat ng input channel. Ang terminong "event stitcher" ay ipinakilala dahil mas tumpak nitong inilalarawan ang iminungkahing (sa halip simple) functionality, sa kaibahan sa medyo kumplikadong mga system na tinatawag na "event builder". Ang mga packet na may mga uri na walang ipinahayag na tugma ay itatapon kapag sila ay pumasok sa mga input channel. Itatapon ang mga packet na may mga numero na hindi tumutugma sa lahat ng input channel. Ang pagpapatupad ng event stitcher ay independiyente sa mga nilalaman ng mga packet. Inirerekomenda na ipatupad ang event stitcher bilang bahagi ng OS kernel (sa anyo ng isang loadable na module o driver) na nagbibigay ng naaangkop na system call (mga tawag) para sa pamamahala ng sarili nitong estado, pag-isyu ng estadong ito sa labas, at pagrehistro ng input at output mga stream na nagtatrabaho kasama nito. Ang superbisor ay isang control (o gumagana, kung ang mga control packages ay ipinatupad) na module na hindi bababa sa nagsisimula, humihinto at kumokontrol sa qdpb system sa mga utos ng system user (mula dito ay tinutukoy bilang "operator"). Ang pagsusulatan ng mga aksyon ng superbisor sa mga utos ng operator ay inilarawan sa configuration file ng unang sv.conf(S). Sa kasalukuyang pagpapatupad, ang configuration file ay isang makefile. Ang mga elemento ng qdpb system ay pinamamahalaan sa pamamagitan ng mga mekanismong ibinigay ng mga elementong iyon. Ang mga pinamamahalaang elemento ng qdpb system ay: mga elemento ng OS kernel (mga na-load na module ng subsystem ng pagpapanatili ng hardware, (mga) branch point, (mga) event stitcher; gumaganang mga module. Ang pamamahala ng iba pang mga elemento ng qdpb system ay hindi ibinigay, pati na rin ang reaksyon sa mga sitwasyon sa system. Para sa remote control, i.e. pamamahala ng mga elemento ng qdpb system sa mga computer maliban sa superbisor na nagpapatakbo ng proseso (mula rito ay tinutukoy bilang "mga remote na computer"), ang superbisor ay naglulunsad ng mga control module sa mga ito gamit ang karaniwang mga tool sa OS - rsh(l) / ssh(l), rcmd( 3) manalo ng rpc(3 ). Para sa pakikipag-usap ng operator sa superbisor, maaaring ipatupad ng huli ang isang interactive na graphical na user interface (Graphics User Interface, pagkatapos ay tinutukoy bilang "GUI") o isang interactive na command line interface. Ang ilang elemento ng qdpb system na may sariling GUI ay maaaring direktang kontrolin ng operator, nang walang partisipasyon ng isang superbisor (halimbawa, mga data presentation modules). Ang proyekto sa itaas ay higit na ipinatupad. Isaalang-alang natin nang mas detalyado ang mga pangunahing punto ng pagpapatupad.

Mga Sistema sa Pagkuha ng Data ng Polarimeter

Bilang default, kino-configure ng sphereconf utility ang tinukoy na loadable module module para gumana sa "kkO" CAMAC hardware driver. Walang partikular na impormasyon ang ipinapasa sa na-load na module. Kapag tinukoy sa command line, sinusuri ng sphereconf utility ang configuration ng tinukoy na module load module at ipi-print ito sa error na output stream. Ang default na gawi ng sphereconf utility ay binago ng mga command line switch sa itaas. Ang sphereconf utility ay nagbabalik ng code zero sa tagumpay at positibo kung hindi. Ang sphereoper(8) control utility para sa CAMAC interrupt handler ay tinatawag na sphereoper at may sumusunod na command interface: sphereoper [-v] [-b # ] startstop)statusinitfinishqueclJcntcl line, sa loadable module na naka-attach sa 0th branch ng CAMAC, at output ang resulta ng pagpapatupad sa error output stream. Kaya, ang sphereoper utility ay maaaring gamitin upang ipatupad ang ilan sa mga pagkilos na inilarawan sa sv.conf(5) configuration file ng superbisor. Ang default na gawi ng sphereoper utility ay binago ng mga command line switch sa itaas. Ang sphereoper utility ay nagbabalik ng code zero sa tagumpay at positibo kung hindi. Upang sukatin ang bilis ng pagpapatupad ng mga utos ng CAMAC, ipinatupad din ang isang custom na CAMAC speedtest interrupt handler (para sa higit pang mga detalye sa pagsubok sa DAQ SPHERE system sa bench, tingnan sa ibaba), na, para sa bawat naprosesong interrupt mula sa CAMAC, ay nagpapatupad ng naka-configure na numero ng beses ang nasubok na CAMAC command (pinili sa pamamagitan ng pagpapalit ng source file speedtest.c ). Ang speedtest load module ay na-configure ng stconf(8) utility at kinokontrol ng sphereoper(8) utility (ang simula, stop, status, at cntcl value lang ng unang positional argument ang sinusuportahan).

Kung ikukumpara sa sphereconf (8) utility, ang stconf(8) configuration utility ay may karagdagang opsyonal na command line switch -p # para sa pagpasa ng partikular na impormasyon sa mai-load na module, na nangangahulugang ang bilang ng mga pag-uulit ng nasubok na CAMAC command, na 10 bilang default, kung hindi man ay katulad ng huli.

Ang SPHERE DAQ system ay gumagamit ng (sa isang hindi ipinamahagi, ibig sabihin, ganap na maipapatupad sa isang computer, configuration) kahit man lang ang gumaganang module writer(1), ang service module bpget(l) at (opsyonal) control modules - ang supervisor sv( l) at ang module ay isang graphical na representasyon ng alarm(1) system log mula sa session-independent set ng mga plug-in na ibinigay ng qdpb system. Susunod, isaalang-alang ang mga module ng software na partikular sa DAQ SPHERE system.

Ang kolektor ng istatistika sa kasalukuyang pagpapatupad ay tinatawag na statman at, sa mga tuntunin ng qdpb system, isang gumaganang module, isang packet stream consumer na nag-iipon ng data sa shared memory sa isang form na maginhawa para sa paggamit ng data presentation software modules (tingnan sa ibaba), at may sumusunod na interface ng command: statman [- o] [-b bpemstat [-e] ] [-c(- runcffile )]. [-s(- cellcffile )J [-k(- knobjcffile )] [-i(- cleancffile )] [-p(- pidfile )]

Bilang default, ang statman module ay nagbabasa ng mga packet mula sa karaniwang input stream, nangongolekta ng impormasyon mula sa packet.data body ng bawat papasok na packet, at iniipon ito sa shared memory alinsunod sa mga default na configuration file. Sa pagsisimula, binabasa ng kolektor ng istatistika ang mga configuration file sa RVN.conf(5), cell.conf(5), knobj.conf(5) at clean.conf(5) na mga format (tingnan ang talata P.3) at naaayon ay sinisimulan ang panloob na hanay ng mga istruktura pdat, cell, knvar, knfun, knobj; nagpapatakbo ng cycle ng paglikha sa lahat ng nasimulang kilalang bagay at bumubuo ng PR0G_BEG na kaganapan, pagkatapos nito ay nagbabasa ng mga packet mula sa karaniwang input stream at para sa bawat natanggap na packet ay pinapataas ang pandaigdigang counter na tumutugma sa uri ng kaganapan nito at nagsasagawa ng isang cycle ng pagkalkula ng mga resulta para sa lahat inisyal na mga cell at isang pagpuno/pag-clear cycle para sa lahat ng mga nasimulang kilalang bagay. Sa pagtanggap ng kundisyon ng end-of-file ng EOF sa karaniwang input o isang signal ng SIGTERM, bubuo ito ng PR0G_END na kaganapan, kaya hindi inirerekomenda ang pag-abort ng SIGKILL. Ang PR0G_BEGIN at PR0G_END na mga kaganapan ay ginagamit din upang kalkulahin ang mga resulta para sa lahat ng nasimulan na mga cell at ang fill/clear cycle para sa lahat ng nasimulang kilalang mga bagay.

Ang default na gawi ng module ng statman ay binago ng mga switch ng command line sa itaas.

Ang statman module ay nagbabalik ng code zero sa tagumpay at positibo kung hindi.

Binabalewala ng statman module ang signal ng SIGQUIT. Ang SIGHUP signal ay ginagamit upang muling i-configure ang isang tumatakbo nang statman module sa pamamagitan ng muling pagbabasa ng mga configuration file runcffile , cellcffile at knobjcffile (ngunit may parehong mga pangalan tulad ng noong nagsimula ang module), na humahantong sa kumpletong paglilinis ng lahat ng impormasyong naipon sa sandaling ito at nire-reset ang mga resulta ng lahat ng pag-compute. mga cell, i.e. ganap na katumbas ng pag-configure sa startup. Ang signal ng SIGINT ay nagdudulot ng bagong pagbabasa ng file ng pagsasaayos ng cellcf file (na may parehong pangalan tulad ng sa pagsisimula) nang hindi nire-reset ang mga resulta ng cell, na maaaring magamit upang "reprogram" ang mga ito sa mabilisang. Kino-clear ng signal ng SIGUSR1 ang lahat ng naipon na impormasyon, kabilang ang mga panloob na pandaigdigang counter ng kaganapan, ang signal ng SIGUSR2 ay nag-clear ng naipon na impormasyon ayon sa configuration file na cleancffile . Ang parehong mga signal na ito ay nagre-reset din ng mga resulta ng lahat ng mga cell ng pagkalkula. Dapat gamitin ang signal ng SIGTERM para magpadala ng kahilingan para sa magandang pagwawakas sa module.

Ang configuration file ng mga kilalang object ng statman module ay maaari lamang maglaman ng mga deklarasyon ng mga uri na sinusuportahan ng module, na kasalukuyang sumusunod: "hist", "hist2", "cnt", "coord" at "coord2" (tingnan ang seksyon II.3 para sa mga detalye). Para sa bawat linya ng data sa naturang file, ang mga field ng una (pangalan), pangatlo (uri), panglima (kaganapan ng punan), ikaanim (kondisyon sa pagpuno), at ikapitong (kaganapan ng pagpuno) ay may kanilang mga default na halaga para sa knobj. conf(5) na format. Ang mga patlang na kumakatawan sa mga argumento ng paglikha (pangalawa), punan (ikaapat), malinaw (ika-walo), at sirain (ika-siyam) na mga function ay dapat sumunod sa API ng kani-kanilang mga pamilya ng mga kilalang function.

Pagsusuri ng mga mapagkukunan ng mga sistematikong pagkakamali

Ang textual data representation module ay inilaan para sa textual visualization ng impormasyong naipon sa shared memory ng statistics collector, ito ay tinatawag na cntview at may sumusunod na command interface: cntview [-k(-I knobjconffile )] [-p(- pidfile )] [ oras ng tulog.

Bilang default, binabasa ng cntview module ang data na naipon sa shared memory ng statistics collector statman(l), binibigyang-kahulugan ito ayon sa default na configuration file sa knobj.conf(5) na format, at ini-print ang text (ASCII) na representasyon nito sa error na output stream.

Ang default na gawi ng cntview module ay binago ng mga switch sa command line sa itaas. Ang cntview module ay nagbabalik ng code zero sa tagumpay at positibo kung hindi. Binabalewala ng cntview module ang signal ng SIGQUIT. Ang SIGHUP signal ay ginagamit upang muling i-configure ang isang tumatakbo nang cntview module sa pamamagitan ng muling pagbabasa ng configuration file (ngunit may parehong pangalan tulad ng noong nagsimula ang module). Ang signal ng SIGUSR1 ay nasuspinde at ang signal ng SIGUSR2 ay nagpapatuloy sa pagbabasa ng impormasyon mula sa nakabahaging memorya at ipinapakita ito. Inire-redirect ng signal ng SIGINT ang susunod na output ng data sa printer na may pinagsama-samang pangalan sa pamamagitan ng Ipr(1) utility. Ang signal ng SIGTERM ay dapat gamitin upang magpadala ng kahilingan para sa isang normal na pagwawakas sa isang module. Ang kilalang object configuration file ng cntview module ay maaari lamang maglaman ng mga deklarasyon ng uri ng "dent" na sinusuportahan ng module (tingnan ang Seksyon II.3 para sa mga detalye). Para sa kilalang object na "dent", ang una (pangalan), pangatlo (uri), panglima (fill event), ikaanim (fill condition) at ikapitong (fill event) na mga field ng string ng data ay may kanilang karaniwang halaga para sa knobj.conf (S) na format, pagkatapos ay bilang ang mga patlang na kumakatawan sa mga argumento ng paglikha (pangalawa), punan (ikaapat), malinaw (ika-walo) at sirain (ika-siyam) na mga function, ay dapat sumunod sa API ng kaukulang pamilya ng mga kilalang function. Halimbawa, ang deklarasyon ng isang kilalang bagay na may uri na "dent" ay nakasulat tulad ng sumusunod: Obj0041 41;shmid;semid dent 41;3;semid;type_ULong;nht,type_String;4;cnt21:cnt22:cnt23 \ DATA_DAT_0 - NEVERMORE gen Ang prescfg(l) utility (tingnan ang talata II.3) ay bumubuo ng deklarasyon ng kilalang bagay na "dent" sa itaas mula sa prototype ng sumusunod na anyo: dent 41 1 -1 shmid semid 3 ULong nht 4 cnt%2lN DAT_0 - N The OS kernel load module control utility ay tinatawag na watcher at may sumusunod na command interface: watcher [-b # ] [-p(- pidfile )] [ sleeptime ] Bilang default, kinokolekta ng watcher utility ang impormasyon ng status sa pagitan ng 60 segundo (sa pamamagitan ng pagtawag sa oper () gamit ang HANDGETSTAT subfunction) mula sa KA user interrupt handler -MAK, na naka-attach sa 0th branch ng CAMAC, sinusuri ang estado ng huli, isinasaalang-alang ang dating natanggap na katulad na impormasyon, at naglalabas ng mga mensahe ng error sa error na output stream. Kaya, ang watcher utility ay maaaring gamitin kasabay ng alarm(1) syslog graphical module upang mag-ulat ng ilang mga error sa SPHERE DAQ system. Ang default na gawi ng watcher utility ay binago ng mga command line switch sa itaas. Ang utility ng watcher ay nagbabalik ng code zero sa tagumpay at positibo kung hindi. Binabalewala ng watcher utility ang mga signal ng SIGHUP, SIGINT, at SIGQUTT. Ang signal ng SIGUSR1 ay nasuspinde at ang signal ng SIGUSR2 ay nagpapatuloy sa pagkolekta ng impormasyon. Dapat gamitin ang signal ng SIGTERM para magpadala ng kahilingan para sa magandang pagwawakas sa module. Ang superbisor sv(l) na inilarawan sa talata II.2 ay maaaring gamitin upang kontrolin ang SPHERE DAQ system. Posible rin na direkta, nang walang tulong ng superbisor, isagawa ang make (1) utility na may parehong mga pangalan sa mga command ng target na operator (target) mula sa configuration file ng supervisor sv.conf. Ilarawan natin ang layunin ng mga pangunahing utos ng operator: pag-load - pag-load at pag-configure ng mga mai-load na module ng OS kernel - branchpoint (4) at ang custom na CAMAC sphere (4) interrupt handler, paglulunsad ng bpget(l) service module at paglakip nito (sa ang estado ng BPRUN) sa punto ng sangay, pagsisimula ng kagamitan ng CAMAC. mag-unload (command inverse to load) - deinitialization ng CAMAC hardware, pagwawakas ng bpget(l) module, pag-unload ng branch point at CAMAC custom interrupt handler, loadw - paglulunsad ng working module writer (1) na may kahilingang pumasok ang mga kinakailangang parameter at isang paalala ng posibilidad ng pagpasok ng mga opsyonal at paglakip nito (sa estado ng BPSTOP) sa punto ng sangay. unloadw (reverse to loadw command) - dulo ng writer module (1). loads - Nagpapatakbo ng isang statman(l) na manggagawa at ikinakabit ito (sa BPSTOP state) sa isang branch point. unloads (reverse to loads command) - pagkumpleto ng statman (1) module. loadh - inilunsad ang histview (1) graphical data representation module gamit ang xterm(l) utility sa isang hiwalay na window ng XII graphic system. unloadh (reverse to loadh command) - tapusin ang histview module (1). loadc - inilulunsad ang cntview (1) textual data representation module gamit ang xterm(l) utility sa isang hiwalay na window ng XII graphic system. unloadc (inverse to loadc command) - dulo ng cntview (1) module. start_all - Baguhin ang estado ng lahat ng attachment sa branch point sa BPRUN. stop_all (reverse to start_all command) - baguhin ang estado ng lahat ng attachment sa branch point sa BPSTOP. init - pagsisimula ng kagamitan ng CAMAC (kinakailangan itong isagawa, halimbawa, pagkatapos i-on ang power supply ng mga crates na binabasa, kasama rin ito sa pagkarga). tapusin (reverse sa init command) - deinitialization ng CAMAC equipment (dapat isagawa, halimbawa, bago i-off ang power, kasama din sa unload). magpatuloy - simulan ang pagproseso ng CAMAC interrupts at simulan ang watcher utility. pause (reverse to continue command) - ang dulo ng watcher utility at ang pagwawakas ng CAMAC interrupt processing. cleanall - paglilinis ng lahat ng impormasyong naipon sa shared memory ng statman module (1). clean - paglilinis ng impormasyong naipon sa shared memory ng statman (1) module, alinsunod sa configuration file na tinukoy noong inilunsad ang module sa clean.conf(5) na format. pauseh (reverse to conth command) - i-pause ang rendering ng data ng histview module (1). pausec (inverse to contc command) - sinuspinde ang pag-render ng data ng cntview (1) module. conth - pagpapatuloy ng data visualization ng histview module (1). contc - pagpapatuloy ng data visualization ng cntview module (1). status - maglabas ng buod ng status ng mga na-load na elemento ng DAQ SPHERE system sa mga log file ng syslogd(8) daemon. seelog - simulang tingnan ang mga mensahe mula sa DAQ SPHERE system na pinapasok ang mga log file ng syslogd(8) daemon gamit ang tail(l) utility. confs - i-pause ang visualization ng data sa pamamagitan ng histview (1) at cntview (1) na mga module, muling i-configure ang statman (1), histview (1) at cntview (1) na mga module, ipagpatuloy ang visualization ng data (ginamit pagkatapos baguhin ang kaukulang mga configuration file). Kasalukuyang ginagamit ng DAQ SPHERE system ang sumusunod na malayang ipinamahagi na mga third-party na software packages (bilang karagdagan sa mga "minana" mula sa qdpb system): satas package - pagpapatupad ng CAMAC service subsystem. ROOT package - ginamit bilang histogram graphical visualization API para ipatupad ang histview (1) data view module.

Golyshkov, Vladimir Alekseevich

Ang deuteron ay isang nucleus na binubuo ng isang proton at isang neutron. Sa pamamagitan ng pag-aaral sa mga katangian ng pinakasimpleng sistemang nuklear na ito (deuteron binding energy, spin, magnetic at quadrupole moments), maaaring pumili ng potensyal na naglalarawan sa mga katangian ng interaksyon ng nucleon-nucleon.

Ang deuteron wave function na ψ(r) ay may anyo

ay isang magandang approximation para sa buong hanay ng r.
Dahil ang spin at parity ng deuteron ay 1 + , ang mga nucleon ay maaaring nasa s-state (L = 0 + 0), at ang kanilang mga spin ay dapat magkaparehas. Ang kawalan ng bound state na may spin 0 sa deuteron ay nagsasabi na ang nuclear forces ay nakasalalay sa spin.
Ang magnetic moment ng deuteron sa S-state (tingnan ang Magnetic moment ng nucleus) μ(S) = 0.8796μ N , ay malapit sa pang-eksperimentong halaga. Ang pagkakaiba ay maaaring ipaliwanag sa pamamagitan ng isang maliit na admixture ng D state (L = 1 + 1) sa deuteron wave function. Magnetic moment sa D-state
μ(D) = 0.1204μ N . Ang D-state impurity ay 0.03.

Ang pagkakaroon ng isang admixture ng D-state at isang quadrupole moment sa deuteron ay nagpapatotoo sa hindi sentral na katangian ng mga puwersang nuklear. Ang ganitong mga puwersa ay tinatawag na mga puwersa ng tensor. Nakasalalay sila sa magnitude ng mga projection ng mga spin s 1 at s 2, mga nucleon sa direksyon ng unit vector, na nakadirekta mula sa isang deuteron nucleon patungo sa isa pa. Ang positibong quadrupole moment ng deuteron (prolonged ellipsoid) ay tumutugma sa atraksyon ng mga nucleon, ang flattened ellipsoid ay tumutugma sa repulsion.

Ang interaksyon ng spin-orbit ay nagpapakita ng sarili sa mga tampok ng pagkakalat ng mga particle na may nonzero spin sa non-polarized at polarized na mga target at sa scattering ng mga polarized na particle. Ang pag-asa ng mga pakikipag-ugnayang nuklear sa kung paano idinidirekta ang mga orbital at spin moment ng nucleon na may kaugnayan sa isa't isa ay makikita sa sumusunod na eksperimento. Ang isang sinag ng mga unpolarized na proton (mga spin na may parehong probabilidad ay nakadirekta sa conventionally "pataas" (asul na mga bilog sa Fig. 3) at "pababa" (mga pulang bilog)) ay bumaba sa target na 4 He. Spin 4 He J = 0. Dahil ang mga nuclear force ay nakasalalay sa kamag-anak na oryentasyon ng mga vectors ng orbital momentum at spin , ang mga proton ay polarized sa panahon ng scattering, i.e. ang mga proton na may spin "up" (asul na mga bilog), kung saan ang ls, ay mas malamang na magkalat sa kaliwa, at ang mga proton na may "pababa" na umiikot (mga pulang bilog), kung saan ang ls, ay mas malamang na magkalat sa kanan. Ang bilang ng mga proton na nakakalat sa kanan at kaliwa ay pareho, gayunpaman, sa pagkalat sa unang target, ang beam polarization ay nangyayari - ang pamamayani ng mga particle na may isang tiyak na direksyon ng pag-ikot sa beam. Dagdag pa, ang kanang sinag, kung saan nangingibabaw ang mga proton na may spin "down", ay nahuhulog sa pangalawang target (4 He). Tulad ng sa unang scattering, ang mga proton na may spin "up" ay kadalasang nakakalat sa kaliwa, at ang mga may spin "down" ay kadalasang nakakalat sa kanan. Pero dahil sa pangalawang sinag, nangingibabaw ang mga proton na may spin "pababa"; sa pagkalat sa pangalawang target, ang angular na kawalaan ng simetrya ng mga nakakalat na proton na may kaugnayan sa direksyon ng insidente ng sinag sa pangalawang target ay makikita. Ang bilang ng mga proton na nirerehistro ng kaliwang detektor ay magiging mas kaunti kaysa sa bilang ng mga proton na nirerehistro ng kanang detektor.
Ang likas na palitan ng interaksyon ng nucleon-nucleon ay nagpapakita ng sarili sa pagkalat ng mga high-energy na neutron (ilang daan-daang MeV) ng mga proton. Ang differential neutron scattering cross section ay may maximum para sa backscattering sa cm, na ipinaliwanag sa pamamagitan ng pagpapalitan ng singil sa pagitan ng isang proton at isang neutron.

Mga katangian ng mga puwersang nukleyar

1. Maikling hanay ng mga puwersang nuklear (a ~ 1 fm).
2. Malaking halaga ng nuclear potential V ~ 50 MeV.
3. Pag-asa ng mga puwersang nuklear sa mga pag-ikot ng mga partikulo na nakikipag-ugnayan.
4. Tensor character ng interaksyon ng mga nucleon.
5. Ang mga puwersang nuklear ay nakasalalay sa magkaparehong oryentasyon ng spin at orbital na mga sandali ng nucleon (mga puwersa ng spin-orbit).
6. Ang pakikipag-ugnayan ng nuklear ay may pag-aari ng saturation.
7. Singilin ang kalayaan ng mga puwersang nukleyar.
8. Palitan ang katangian ng pakikipag-ugnayang nuklear.
9. Ang pag-akit sa pagitan ng mga nucleon sa malalayong distansya (r > 1 fm) ay pinapalitan ng pagtaboy sa mga malalayong distansya (r< 0.5 Фм).

Ang potensyal na nucleon-nucleon ay may anyo (nang walang mga terminong palitan)