Druckmittelpunkt des Flügels Schnittpunkt der Resultierenden aerodynamischer Kräfte mit der Flügelsehne genannt.

Die Position des Druckzentrums wird durch seine Koordinate bestimmt x D - Abstand von der Vorderkante des Flügels, der in Bruchteilen der Sehne ausgedrückt werden kann

Kraftrichtung R durch den Winkel bestimmt  gebildet mit der Richtung des ungestörten Luftstroms (Abb. 59, a). Das ist aus der Abbildung ersichtlich

wo ZU - aerodynamische Qualität des Profils.

Reis. 59 Der Druckmittelpunkt des Flügels und die Veränderung seiner Position in Abhängigkeit vom Anstellwinkel

Die Lage des Druckzentrums hängt von der Form des Schaufelblattes und dem Anstellwinkel ab. Auf Abb. 59, b zeigt, wie sich die Position des Druckzentrums in Abhängigkeit vom Anstellwinkel für die Profile der Flugzeuge Yak 52 und Yak-55, Kurve, ändert 1 - für das Flugzeug Yak-55, Kurve 2 - für das Flugzeug Yak-52.

Aus der Grafik ist die Position ersichtlich CD Beim Ändern des Anstellwinkels bleibt das symmetrische Profil des Yak-55-Flugzeugs unverändert und beträgt ungefähr 1/4 des Abstands von der Spitze der Sehne.

Tabelle 2

Wenn sich der Anstellwinkel ändert, ändert sich die Druckverteilung entlang des Flügelprofils, und daher bewegt sich das Druckzentrum entlang der Sehne (für das asymmetrische Tragflächenprofil Yak-52), wie in Abb. 60. Beispielsweise sind bei einem negativen Anstellwinkel des Yak 52-Flugzeugs von ungefähr -4 ° die Druckkräfte in den Nasen- und Heckteilen des Profils in entgegengesetzte Richtungen gerichtet und gleich. Dieser Anstellwinkel wird als Zero-Lift-Anstellwinkel bezeichnet.

Reis. 60 Bewegung des Druckmittelpunkts des Flügels des Yak-52-Flugzeugs mit Änderung des Anstellwinkels

Bei etwas größerem Anstellwinkel sind die nach oben gerichteten Druckkräfte größer als die nach unten gerichteten Kräfte, deren Resultierende Y liegt hinter der größeren Kraft (II), d.h. der Druckmittelpunkt liegt im Heckbereich des Flügels. Bei einer weiteren Vergrößerung des Anstellwinkels rückt der Ort des maximalen Druckunterschieds immer näher an die Nasenkante des Flügels, was natürlich eine Bewegung verursacht CD entlang der Sehne zur Flügelvorderkante (III, IV).

vorderste Position CD im kritischen Anstellwinkel  cr = 18° (V).

FLUGZEUGE KRAFTWERKE

ZWECK DES KRAFTWERKS UND ALLGEMEINE INFORMATIONEN ÜBER PROPELLER

Das Kraftwerk ist ausgelegt um die Schubkraft zu erzeugen, die erforderlich ist, um den Luftwiderstand zu überwinden und die Vorwärtsbewegung des Flugzeugs sicherzustellen.

Die Zugkraft wird durch eine Anlage erzeugt, die aus einem Motor, einem Propeller (z. B. einem Propeller) und Systemen besteht, die den Betrieb des Antriebssystems sicherstellen (Kraftstoffsystem, Schmiersystem, Kühlsystem usw.).

Gegenwärtig werden Turbojet- und Turboprop-Triebwerke in großem Umfang in der Transport- und Militärluftfahrt eingesetzt. In Sport-, Landwirtschafts- und verschiedenen Zwecken der Hilfsluftfahrt werden immer noch Kraftwerke mit Kolben-Verbrennungsmotoren für Flugzeuge eingesetzt.

Bei Yak-52- und Yak-55-Flugzeugen besteht das Kraftwerk aus einem M-14P-Kolbenmotor und einem V530TA-D35-Propeller mit variabler Steigung. Der M-14P-Motor wandelt die Wärmeenergie des brennenden Kraftstoffs in die Rotationsenergie des Propellers um.

Luftpropeller - eine von der Triebwerkswelle gedrehte Flügeleinheit, die einen Schub in der Luft erzeugt, der für die Bewegung des Flugzeugs erforderlich ist.

Der Betrieb eines Propellers basiert auf den gleichen Prinzipien wie ein Flugzeugflügel.

PROPELLERKLASSIFIZIERUNG

Schrauben sind klassifiziert:

je nach Anzahl der Klingen - zwei-, drei-, vier- und mehrblättrig;

je nach Herstellungsmaterial - Holz, Metall;

in Drehrichtung (Blick aus dem Cockpit in Flugrichtung) - Links- und Rechtsdrehung;

nach Standort relativ zum Motor - Ziehen, Drücken;

je nach Form der Klingen - gewöhnlich, säbelförmig, spatenförmig;

nach Typen - fester, unveränderlicher und variabler Schritt.

Der Propeller besteht aus einer Nabe, Flügeln und ist mit einer speziellen Buchse auf der Motorwelle montiert (Abb. 61).

Schraube mit fester Steigung hat Klingen, die sich nicht um ihre Achse drehen können. Die Blätter mit der Nabe sind als eine Einheit hergestellt.

Schraube mit fester Steigung hat Blätter, die vor dem Flug in einem beliebigen Winkel zur Rotationsebene am Boden installiert und fixiert sind. Im Flug ändert sich der Einbauwinkel nicht.

Schraube mit variabler Steigung Es hat Schaufeln, die während des Betriebs hydraulisch oder elektrisch gesteuert oder automatisch um ihre Achse rotieren und auf den gewünschten Winkel zur Rotationsebene eingestellt werden können.

Reis. 61 Zweiblatt-Luftpropeller mit fester Steigung

Reis. 62 Propeller V530TA D35

Nach dem Bereich der Blattwinkel werden Propeller unterteilt in:

bei herkömmlichen, bei denen der Installationswinkel zwischen 13 und 50 ° variiert, werden sie in Leichtflugzeugen installiert.

bei Wetterhähnen - der Einbauwinkel variiert von 0 bis 90 °;

an Brems- oder Rückwärtspropellern, haben einen variablen Einbauwinkel von -15 bis +90 °, mit einem solchen Propeller erzeugen sie negativen Schub und reduzieren die Länge des Flugzeuglaufs.

An die Propeller werden folgende Anforderungen gestellt:

die Schraube muss stark sein und wenig wiegen;

muss Gewicht, geometrische und aerodynamische Symmetrie haben;

muss während verschiedener Entwicklungen im Flug den notwendigen Schub entwickeln;

sollte mit höchster Effizienz arbeiten.

In den Flugzeugen Yak-52 und Yak-55 ist ein herkömmlicher paddelförmiger hölzerner Zweiblatt-Traktorpropeller mit Linksdrehung und variabler Steigung mit hydraulischer Steuerung V530TA-D35 installiert (Abb. 62).

GEOMETRISCHE EIGENSCHAFTEN DER SCHRAUBE

Die Blätter erzeugen während der Drehung die gleichen aerodynamischen Kräfte wie der Flügel. Die geometrischen Eigenschaften des Propellers beeinflussen seine Aerodynamik.

Berücksichtigen Sie die geometrischen Eigenschaften der Schraube.

Klingenform im Plan- das häufigste symmetrische und Säbel.

Reis. 63. Formen eines Propellers: a - Blattprofil, b - Blattformen im Grundriss

Reis. 64 Durchmesser, Radius, geometrische Steigung des Propellers

Reis. 65 Helixentwicklung

Abschnitte des Arbeitsteils der Klinge haben Flügelprofile. Das Schaufelprofil ist durch Sehne, relative Dicke und relative Krümmung gekennzeichnet.

Für eine höhere Festigkeit werden Klingen mit variabler Dicke verwendet - eine allmähliche Verdickung zur Wurzel hin. Die Sehnen der Abschnitte liegen nicht in der gleichen Ebene, da die Klinge verdreht ausgeführt ist. Die Kante der Klinge, die die Luft durchschneidet, wird als Vorderkante bezeichnet, und die Hinterkante wird als Hinterkante bezeichnet. Die Ebene senkrecht zur Rotationsachse der Schraube wird als Rotationsebene der Schraube bezeichnet (Abb. 63).

Schraubendurchmesser wird der Durchmesser des Kreises genannt, der durch die Enden der Blätter beschrieben wird, wenn sich der Propeller dreht. Der Durchmesser moderner Propeller reicht von 2 bis 5 m. Der Durchmesser des V530TA-D35-Propellers beträgt 2,4 m.

Geometrische Schraubensteigung - das ist der Weg, den eine sich fortschreitend bewegende Schraube bei einer vollständigen Umdrehung zurücklegen muss, wenn sie sich in Luft wie in einem festen Medium bewegen würde (Abb. 64).

Propellerblattwinkel  - Dies ist der Neigungswinkel des Blattabschnitts zur Rotationsebene des Propellers (Abb. 65).

Um die Steigung des Propellers zu bestimmen, stellen Sie sich vor, dass sich der Propeller in einem Zylinder bewegt, dessen Radius r gleich dem Abstand vom Drehmittelpunkt des Propellers zum Punkt B auf dem Propellerblatt ist. Dann beschreibt der Abschnitt der Schnecke an diesem Punkt eine Schraubenlinie auf der Oberfläche des Zylinders. Lassen Sie uns das Segment des Zylinders erweitern, das der Steigung der Schraube H entlang der BV-Linie entspricht. Sie erhalten ein Rechteck, in dem sich die Helix in eine Diagonale dieses Rechtecks ​​der Zentralbank verwandelt hat. Diese Diagonale ist zur Rotationsebene der BC-Schnecke in einem Winkel geneigt  . Aus dem rechtwinkligen Dreieck TsVB finden wir, was die Schraubensteigung gleich ist:

Die Steigung der Schraube ist umso größer, je größer der Einbauwinkel der Klinge ist  . Propeller werden unterteilt in Propeller mit konstanter Steigung entlang des Blattes (alle Abschnitte haben die gleiche Steigung), variable Steigung (Abschnitte haben eine unterschiedliche Steigung).

Der V530TA-D35-Propeller hat eine variable Steigung entlang des Blattes, da dies aus aerodynamischer Sicht vorteilhaft ist. Alle Abschnitte des Propellerblatts laufen im gleichen Anstellwinkel in den Luftstrom ein.

Wenn alle Abschnitte des Propellerblatts eine unterschiedliche Steigung haben, wird die Steigung des Abschnitts, der sich in einem Abstand von 0,75 R vom Rotationszentrum befindet, wobei R der Radius des Propellers ist, als gemeinsame Steigung angesehen Propeller. Dieser Schritt wird aufgerufen nominell, und der Installationswinkel dieses Abschnitts- nominaler Einbauwinkel .

Die geometrische Steigung des Propellers unterscheidet sich von der Propellersteigung durch den Schlupf des Propellers in der Luft (siehe Abb. 64).

Propellersteigung - dies ist die tatsächliche Entfernung, die ein sich fortschreitend bewegender Propeller mit dem Flugzeug bei einer vollständigen Umdrehung in der Luft zurücklegt. Wenn die Geschwindigkeit des Flugzeugs in km/h und die Anzahl der Propellerumdrehungen pro Sekunde ausgedrückt wird, dann ist die Steigung des Propellers h P kann mit der Formel gefunden werden

Die Steigung der Schraube ist etwas kleiner als die geometrische Steigung der Schraube. Dies erklärt sich dadurch, dass die Schraube aufgrund ihrer geringen Dichte gegenüber einem festen Medium bei der Rotation gewissermaßen in der Luft rutscht.

Die Differenz zwischen dem Wert der geometrischen Steigung und der Steigung des Propellers wird genannt Schraubenschlupf und wird durch die Formel bestimmt

S= h- h n . (3.3)

Es gebe eine Figur beliebiger Form mit der Fläche ω in der Ebene Ol , in einem Winkel α zum Horizont geneigt (Abb. 3.17).

Um eine Formel für die Fluiddruckkraft auf die betrachtete Figur abzuleiten, drehen wir die Wandebene um 90 ° um die Achse 01 und an der Zeichenebene ausrichten. Auf der betrachteten ebenen Figur heben wir eine Tiefe hervor h von der freien Oberfläche der Flüssigkeit zu einem elementaren Bereich d ω . Dann ist die auf die Fläche d wirkende Elementarkraft ω , Wille

Reis. 3.17.

Durch Integrieren der letzten Beziehung erhalten wir die Gesamtkraft des Flüssigkeitsdrucks auf eine flache Figur

In Anbetracht dessen bekommen wir

Das letzte Integral ist gleich dem statischen Moment der Plattform in Bezug auf die Achse OU, diese.

wo l VON – Achsabstand OU zum Schwerpunkt der Figur. Dann

Seit damals

diese. Die Gesamtdruckkraft auf eine flache Figur ist gleich dem Produkt aus der Fläche der Figur und dem hydrostatischen Druck in ihrem Schwerpunkt.

Der Angriffspunkt der Gesamtdruckkraft (Punkt D , siehe Abb. 3.17) aufgerufen Zentrum des Drucks. Der Druckmittelpunkt liegt um einen Betrag unter dem Schwerpunkt einer flachen Figur e. Der Ablauf der Ermittlung der Druckschwerpunktkoordinaten und der Größe der Exzentrizität ist in Abschnitt 3.13 beschrieben.

Im speziellen Fall einer vertikalen rechteckigen Wand erhalten wir (Abb. 3.18)

Reis. 3.18.

Im Fall einer horizontalen rechteckigen Wand haben wir

Hydrostatisches Paradoxon

Die Formel für die Druckkraft auf eine horizontale Wand (3.31) zeigt, dass der Gesamtdruck auf eine flache Figur nur durch die Tiefe des Schwerpunkts und die Fläche der Figur selbst bestimmt wird, aber nicht von der Form abhängt des Gefäßes, in dem sich die Flüssigkeit befindet. Nehmen wir also mehrere Gefäße unterschiedlicher Form, aber gleicher Grundfläche ω g und gleiche Flüssigkeitsstände h , dann ist in allen diesen Gefäßen der Gesamtdruck am Boden gleich (Abb. 3.19). Der hydrostatische Druck beruht in diesem Fall auf der Schwerkraft, aber das Gewicht der Flüssigkeit in den Gefäßen ist unterschiedlich.

Reis. 3.19.

Es stellt sich die Frage: Wie können unterschiedliche Gewichte den gleichen Druck auf den Boden erzeugen? In diesem scheinbaren Widerspruch liegen die sog Hydrostatisches Paradoxon. Die Offenbarung des Paradoxons liegt darin, dass die Gewichtskraft der Flüssigkeit tatsächlich nicht nur auf den Boden, sondern auch auf andere Wände des Gefäßes wirkt.

Bei einem sich nach oben erweiternden Gefäß ist offensichtlich, dass das Gewicht der Flüssigkeit größer ist als die auf den Boden wirkende Kraft. Allerdings wirkt in diesem Fall ein Teil der Gewichtskraft auf die geneigten Wände. Dieser Teil ist das Gewicht des Druckkörpers.

Bei einem sich nach oben verjüngenden Gefäß genügt die Erinnerung an das Gewicht des Druckkörpers g ist in diesem Fall negativ und wirkt nach oben auf das Gefäß.

Druckmittelpunkt und Bestimmung seiner Koordinaten

Der Angriffspunkt der gesamten Druckkraft wird Druckmittelpunkt genannt. Bestimmen Sie die Koordinaten des Druckmittelpunkts l d und j d (Abb. 3.20). Wie aus der theoretischen Mechanik bekannt ist, ist im Gleichgewicht das Moment der resultierenden Kraft F um eine Achse gleich der Summe der Momente der konstituierenden Kräfte dF um die gleiche Achse.

Reis. 3.20.

Machen wir die Gleichung der Momente der Kräfte F und dF um die Achse OE:

Kräfte F Und dF durch Formeln definieren

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Zentrum des Drucks atmosphärische Druckkräfte POS im Schwerpunkt des Standorts liegen, da der atmosphärische Druck gleichmäßig auf alle Punkte der Flüssigkeit übertragen wird. Aus dem Satz über das Moment der resultierenden Kraft kann der Druckmittelpunkt der Flüssigkeit selbst am Ort bestimmt werden. resultierender Moment

Kräfte um die Achse OH gleich der Summe der Momente der Kraftkomponenten um dieselbe Achse.

Woher wobei: - Position des Überdruckzentrums auf der vertikalen Achse, - Trägheitsmoment des Standorts S um die Achse OH.

Der Druckmittelpunkt (Angriffspunkt der resultierenden Überdruckkraft) liegt immer unterhalb des Schwerpunkts der Plattform. In Fällen, in denen die äußere wirkende Kraft auf die freie Oberfläche der Flüssigkeit die Kraft des atmosphärischen Drucks ist, wirken gleichzeitig zwei gleich große und entgegengesetzt gerichtete Kräfte aufgrund des atmosphärischen Drucks (auf der Innen- und Außenseite der Wand). die Gefäßwand. Aus diesem Grund bleibt die eigentliche Betriebsunwuchtkraft die Überdruckkraft.

Bisherige Materialien:

Der Angriffspunkt der gesamten Druckkraft wird Druckmittelpunkt genannt. Bestimmen Sie die Koordinaten des Druckmittelpunkts Und (Abb. 3.20). Wie aus der theoretischen Mechanik bekannt, ist im Gleichgewicht das Moment der Resultierenden F relativ zu einer Achse ist gleich der Summe der Momente der Teilkräfte dF um die gleiche Achse.

Machen wir die Gleichung der Momente der Kräfte F Und dF um die 0y-Achse.

Kräfte F Und dF durch Formeln definieren

Reduzierung des Ausdrucks um g und Sünde a, bekommen wir

wo ist das Trägheitsmoment der Fläche der Figur relativ zur Achse 0 j.

Ersetzen nach der aus der theoretischen Mechanik bekannten Formel, wobei J c - Trägheitsmoment des Bereichs der Figur um die Achse parallel zu 0 j und wenn wir durch den Schwerpunkt gehen, erhalten wir

Aus dieser Formel folgt, dass der Druckmittelpunkt immer mit Abstand unterhalb des Schwerpunkts der Figur liegt. Dieser Abstand wird als Exzentrizität bezeichnet und mit dem Buchstaben bezeichnet e.

Koordinate j d ergibt sich aus ähnlichen Überlegungen

wo ist das zentrifugale Trägheitsmoment der gleichen Fläche um die Achsen j Und l. Wenn die Figur um eine Achse parallel zur Achse 0 symmetrisch ist l(Abb. 3.20), dann natürlich , wo j c - Koordinate des Schwerpunkts der Figur.

§ 3.16. Einfache hydraulische Maschinen.
Hydraulikpresse

Die hydraulische Presse wird verwendet, um hohe Kräfte zu erzielen, die beispielsweise zum Pressen oder Stanzen von Metallprodukten erforderlich sind.

Ein schematisches Diagramm einer hydraulischen Presse ist in Abb. 1 dargestellt. 3.21. Es besteht aus 2 Zylindern - groß und klein, die durch ein Rohr miteinander verbunden sind. Der kleine Zylinder hat einen Kolben mit einem Durchmesser D, die durch einen Hebel mit Schultern betätigt wird ein Und B. Wenn sich der kleine Kolben nach unten bewegt, übt er Druck auf die Flüssigkeit aus P, die nach dem Pascalschen Gesetz auf einen Kolben mit einem Durchmesser übertragen wird D befindet sich in einem großen Zylinder.

Beim Hochfahren drückt der Kolben des großen Zylinders mit einer Kraft auf das Teil F 2 Stärke definieren F 2, wenn die Stärke bekannt ist F 1 und Pressgrößen D, D, sowie Hebelarme ein Und B. Lassen Sie uns zuerst die Kraft definieren F wirkt auf einen kleinen Kolben mit einem Durchmesser D. Berücksichtigen Sie das Gleichgewicht des Druckhebels. Lassen Sie uns die Momentengleichung relativ zum Drehpunkt des Hebels 0 aufstellen

wo ist die Reaktion des Kolbens auf den Hebel.

wo ist die Querschnittsfläche des kleinen Kolbens.

Nach dem Pascalschen Gesetz wird der Druck in einer Flüssigkeit unverändert in alle Richtungen übertragen. Daher ist auch der Druck der Flüssigkeit unter dem großen Kolben gleich P Gut. Daher wird die auf den großen Kolben von der Seite der Flüssigkeit wirkende Kraft sein

wo ist die Querschnittsfläche des großen Kolbens.

Einsetzen in die letzte Formel P und unter Berücksichtigung dessen erhalten wir

Um die Reibung in den Manschetten der Presse zu berücksichtigen und die Lücken abzudichten, wird der Wirkungsgrad der Presse h eingeführt<1. В итоге расчетная формула примет вид

Hydrospeicher

Der Hydrospeicher dient zur Akkumulation - Akkumulation von Energie. Es wird in Fällen verwendet, in denen kurzfristig große Arbeiten ausgeführt werden müssen, z. B. beim Öffnen und Schließen von Schleusentoren, beim Betrieb einer hydraulischen Presse, eines hydraulischen Aufzugs usw.

Eine schematische Darstellung des Hydrospeichers ist in Abb. 3.22 dargestellt. Es besteht aus einem Zylinder EIN in dem der Kolben platziert ist B mit dem geladenen Rahmen verbunden C an denen Lasten hängen D.

Mit Hilfe einer Pumpe wird Flüssigkeit in den Zylinder gepumpt, bis dieser vollständig gefüllt ist, während die Lasten steigen und dadurch Energie gespeichert wird. Den Kolben anzuheben h, muss ein Flüssigkeitsvolumen in den Zylinder gepumpt werden

wo S- Schnittfläche des Kolbens.

Wenn die Größe der Lasten ist g, dann wird der Druck des Kolbens auf die Flüssigkeit durch das Verhältnis der Gewichtskraft bestimmt g zur Querschnittsfläche des Kolbens, d.h.

Ausdruck von hier g, wir bekommen

Arbeit L, die zum Heben der Last aufgewendet wird, ist gleich dem Produkt der Kraft g für die Weglänge h

Gesetz des Archimedes

Das archimedische Gesetz wird wie folgt formuliert: Ein in eine Flüssigkeit eingetauchter Körper erfährt eine nach oben gerichtete Auftriebskraft, die dem Gewicht der von ihm verdrängten Flüssigkeit entspricht. Diese Kraft wird als Stütze bezeichnet. Sie ist die Resultierende der Druckkräfte, mit denen eine ruhende Flüssigkeit auf einen darin ruhenden Körper einwirkt.

Um das Gesetz zu beweisen, heben wir im Körper ein elementares vertikales Prisma mit Basen hervor D w n1 und D w n2 (Abb. 3.23). Die vertikale Projektion der auf die obere Basis des Prismas wirkenden Elementarkraft wird sein

wo P 1 - Druck auf die Basis des Prismas D w n1 ; n 1 - normal zur Oberfläche D w n1 .

wo D w z - Fläche des Prismas im Schnitt senkrecht zur Achse z, dann

Unter Berücksichtigung der Formel für den hydrostatischen Druck erhalten wir daher:

In ähnlicher Weise wird die vertikale Projektion der auf die untere Basis des Prismas wirkenden Elementarkraft durch die Formel gefunden

Die gesamte vertikale Elementarkraft, die auf das Prisma wirkt, wird sein

Integrieren wir diesen Ausdruck für , erhalten wir

Wo ist das Volumen des Körpers, der in die Flüssigkeit eingetaucht ist, wo h T ist die Höhe des eingetauchten Körperteils in der gegebenen Vertikalen.

Daher die Auftriebskraft F z erhalten wir die Formel

Wenn wir elementare horizontale Prismen im Körper auswählen und ähnliche Berechnungen durchführen, erhalten wir , .

wo g ist das Gewicht der vom Körper verdrängten Flüssigkeit. Somit ist die auf einen in eine Flüssigkeit eingetauchten Körper wirkende Auftriebskraft gleich dem Gewicht der vom Körper verdrängten Flüssigkeit, was nachzuweisen war.

Aus dem archimedischen Gesetz folgt, dass auf einen in eine Flüssigkeit eingetauchten Körper letztlich zwei Kräfte einwirken (Abb. 3.24).

1. Schwerkraft - Körpergewicht.

2. Stützkraft (Auftrieb), wobei g 1 - spezifisches Gewicht des Körpers; g 2 - spezifisches Gewicht der Flüssigkeit.

In diesem Fall können die folgenden Hauptfälle auftreten:

1. Das spezifische Gewicht des Körpers und der Flüssigkeit sind gleich. In diesem Fall befinden sich die Resultierende und der Körper in einem Zustand des indifferenten Gleichgewichts, d.h. wenn es bis zu einer beliebigen Tiefe untergetaucht ist, wird es weder steigen noch sinken.

2. Für g 1 > g 2 , . Die Resultierende ist nach unten gerichtet und der Körper sinkt.

3. Für g 1< g 2 . Равнодействующая направлена вверх, и тело будет всплывать. Всплытие тела будет продолжаться до тех пор, пока выталкивающая сила не уменьшится настолько, что сделается равной силе веса, т.е. пока не будет . После этого тело будет плавать на поверхности.

§ 3.19. Auftriebs- und Stabilitätsbedingungen von Körpern,
teilweise in Flüssigkeit eingetaucht

Das Vorhandensein einer Bedingung ist für das Gleichgewicht eines in eine Flüssigkeit eingetauchten Körpers notwendig, aber es ist immer noch nicht genug. Für das Gleichgewicht des Körpers ist es neben der Gleichheit auch erforderlich, dass die Linien dieser Kräfte entlang einer geraden Linie gerichtet sind, d. H. abgestimmt (Abb. 3.25 a).

Wenn der Körper homogen ist, fallen die Angriffspunkte der angegebenen Kräfte immer zusammen und sind entlang einer geraden Linie gerichtet. Wenn der Körper inhomogen ist, dann fallen die Angriffspunkte dieser Kräfte nicht zusammen und die Kräfte g Und F z bilden ein Kräftepaar (siehe Abb. 3.25 b, c). Unter der Wirkung dieses Kräftepaares dreht sich der Körper in der Flüssigkeit bis zu den Kraftangriffspunkten g Und F z wird nicht auf derselben Vertikalen liegen, d.h. das Moment des Kräftepaares ist gleich Null (Abb. 3.26).

Von größtem praktischem Interesse ist die Untersuchung der Gleichgewichtsbedingungen für Körper, die teilweise in eine Flüssigkeit eingetaucht sind, d.h. beim Schwimmen tel.

Die Fähigkeit eines aus dem Gleichgewicht geratenen Schwimmkörpers, wieder in diesen Zustand zurückzukehren, wird als Stabilität bezeichnet.

Betrachten Sie die Bedingungen, unter denen ein auf der Oberfläche einer Flüssigkeit schwimmender Körper stabil ist.

Auf Abb. 3.27 (a,b) C- Schwerpunkt (Angriffspunkt der resultierenden Gewichtskräfte g);
D- Angriffspunkt der resultierenden Auftriebskräfte F z m- Metazentrum (Schnittpunkt der resultierenden Auftriebskräfte mit der Navigationsachse 00).

Lassen Sie uns einige Definitionen geben.

Das Gewicht einer Flüssigkeit, die von einem darin eingetauchten Körper verdrängt wird, wird als Verdrängung bezeichnet.

Der Angriffspunkt der resultierenden Auftriebskräfte heißt Verschiebungszentrum (Punkt D).

Distanz MC zwischen dem Metazentrum und dem Verschiebungszentrum wird als metazentrischer Radius bezeichnet.

Ein Schwimmkörper hat also drei charakteristische Punkte:

1. Schwerpunkt C, der seine Position während einer Rolle nicht ändert.

2. Verschiebungszentrum D, die sich beim Abrollen des Körpers bewegt, da sich in diesem Fall die Umrisse des in der Flüssigkeit verdrängten Volumens ändern.

3. Metazentrum m, die auch während des Rollens ihre Position ändert.

Beim Schwimmen des Körpers können sich die folgenden 3 Hauptfälle ergeben, abhängig von der relativen Lage des Schwerpunkts C und Metazentrum m.

1. Der Fall des stabilen Gleichgewichts. In diesem Fall liegt das Metazentrum über dem Schwerpunkt (Abb. 3.27, a) und wenn das Kräftepaar rollt g Und F z neigt dazu, den Körper in seinen ursprünglichen Zustand zurückzubringen (der Körper dreht sich gegen den Uhrzeigersinn).

2. Der Fall des indifferenten Gleichgewichts. In diesem Fall fallen das Metazentrum und der Schwerpunkt zusammen, und der aus dem Gleichgewicht gebrachte Körper bleibt bewegungslos.

3. Der Fall des instabilen Gleichgewichts. Hier liegt das Metazentrum unterhalb des Schwerpunkts (Abb. 3.27, b) und das beim Rollen entstehende Kräftepaar bewirkt eine Drehung des Körpers im Uhrzeigersinn, was zum Kentern des Schwimmfahrzeugs führen kann.

Aufgabe 1. Direkt wirkende Dampfpumpe fördert Flüssigkeit F zur Höhe h(Abb. 3.28). Ermitteln Sie den Arbeitsdampfdruck mit folgenden Anfangsdaten: ; ; . Flüssiges Wasser (). Finden Sie auch die Kraft, die auf den kleinen und großen Kolben wirkt.

Entscheidung. Finden Sie den Druck auf dem kleinen Kolben

Die auf den kleinen Kolben wirkende Kraft wird sein

Auf den großen Kolben wirkt die gleiche Kraft, d.h.

Aufgabe 2. Bestimmen Sie die Presskraft, die eine hydraulische Presse mit großem Kolbendurchmesser und kleinem Kolben entwickelt, mit folgenden Ausgangsdaten (Abb. 3.29):

Entscheidung. Finden Sie die Kraft, die auf den kleinen Kolben wirkt. Dazu stellen wir die Gleichgewichtsbedingung für den Presshebel auf

Der Flüssigkeitsdruck unter dem kleinen Kolben wird sein

Flüssigkeitsdruck unter großem Kolben

Nach dem Pascalschen Gesetz wird der Druck in einer Flüssigkeit unverändert in alle Richtungen übertragen. Von hier bzw

Hydrodynamik

Der Zweig der Hydraulik, der die Gesetze der Flüssigkeitsbewegung untersucht, wird als Hydrodynamik bezeichnet. Bei der Untersuchung der Bewegung von Flüssigkeiten werden zwei Hauptprobleme berücksichtigt.

1. Die hydrodynamischen Eigenschaften der Strömung (Geschwindigkeit und Druck) sind gegeben; es ist erforderlich, die auf das Fluid wirkenden Kräfte zu bestimmen.

2. Die auf die Flüssigkeit wirkenden Kräfte sind gegeben; Es ist erforderlich, die hydrodynamischen Eigenschaften der Strömung zu bestimmen.

Angewendet auf eine ideale Flüssigkeit hat der hydrodynamische Druck die gleichen Eigenschaften und die gleiche Bedeutung wie der hydrostatische Druck. Bei der Analyse der Bewegung einer viskosen Flüssigkeit stellt sich heraus, dass dies der Fall ist

wo sind die realen Normalspannungen an der betrachteten Stelle, bezogen auf drei willkürlich markierte, zueinander orthogonale Flächen. Als Wert wird der hydrodynamische Druck an einem Punkt betrachtet

Es wird davon ausgegangen, dass der Wert P hängt nicht von der Orientierung von zueinander orthogonalen Bereichen ab.

Zukünftig soll das Problem der Geschwindigkeits- und Druckbestimmung bei bekannten auf das Fluid einwirkenden Kräften betrachtet werden. Es sollte beachtet werden, dass die Geschwindigkeit und der Druck für verschiedene Punkte der Flüssigkeit unterschiedliche Werte haben und sich außerdem für einen bestimmten Punkt im Raum mit der Zeit ändern können.

Bestimmung der Geschwindigkeitskomponenten entlang der Koordinatenachsen , , und Druck P In der Hydraulik werden die folgenden Gleichungen berücksichtigt.

1. Die Gleichung der Inkompressibilität und Kontinuität einer sich bewegenden Flüssigkeit (die Gleichung für das Gleichgewicht der Flüssigkeitsströmung).

2. Differentialgleichungen der Bewegung (Euler-Gleichungen).

3. Bilanzgleichung für die spezifische Energie der Strömung (Bernoulli-Gleichung).

Im Folgenden werden alle diese Gleichungen, die die theoretische Grundlage der Hydrodynamik bilden, mit vorläufigen Erläuterungen einiger anfänglicher Bestimmungen aus dem Bereich der Fluidkinematik angegeben.

§ 4.1. GRUNDLEGENDE KINEMATISCHE KONZEPTE UND DEFINITIONEN.
ZWEI METHODEN ZUM STUDIEREN VON FLÜSSIGKEITSBEWEGUNGEN

Bei der Untersuchung der Bewegung einer Flüssigkeit können zwei Forschungsmethoden verwendet werden. Die erste Methode, die von Lagrange entwickelt und als substantive Methode bezeichnet wird, besteht darin, dass die Bewegung der gesamten Flüssigkeit untersucht wird, indem die Bewegung ihrer einzelnen einzelnen Teilchen untersucht wird.

Die zweite Methode, die von Euler entwickelt und als lokal bezeichnet wird, besteht darin, dass die Bewegung der gesamten Flüssigkeit untersucht wird, indem die Bewegung an einzelnen festen Punkten untersucht wird, durch die die Flüssigkeit fließt.

Beide Methoden werden in der Hydrodynamik verwendet. Das Euler-Verfahren ist jedoch aufgrund seiner Einfachheit gebräuchlicher. Nach der Lagrange-Methode zum Anfangszeitpunkt T 0 werden bestimmte Partikel in der Flüssigkeit notiert und dann die Bewegung jedes markierten Partikels und seine kinematischen Eigenschaften zeitlich überwacht. Die Position jedes Fluidpartikels zu einem Zeitpunkt T 0 wird durch drei Koordinaten in einem festen Koordinatensystem bestimmt, d.h. drei Gleichungen

wo x, bei, z- Teilchenkoordinaten; T- Zeit.

Um Gleichungen aufzustellen, die die Bewegung verschiedener Strömungsteilchen charakterisieren, ist es notwendig, die Position der Teilchen zum Anfangszeitpunkt zu berücksichtigen, d.h. die Anfangskoordinaten der Teilchen.

Zum Beispiel Punkt m(Abb. 4.1) damals T= 0 hat Koordinaten aber, B, mit. Beziehungen (4.1) unter Berücksichtigung aber, B, mit nimm das Formular

In den Beziehungen (4.2) die Anfangskoordinaten aber, B, mit können als unabhängige Variablen (Parameter) betrachtet werden. Daher die aktuellen Koordinaten x, j, z Einige sich bewegende Teilchen sind Funktionen von Variablen aber, B, c, t, die Lagrange-Variablen genannt werden.

Für bekannte Beziehungen (4.2) ist die Fluidbewegung vollständig bestimmt. Tatsächlich sind die Geschwindigkeitsprojektionen auf den Koordinatenachsen bestimmt durch die Beziehungen (als erste zeitliche Ableitungen der Koordinaten)

Die Beschleunigungsprojektionen finden sich als zweite Ableitungen der Koordinaten (die ersten Ableitungen der Geschwindigkeit) nach der Zeit (Beziehungen 4.5).

Die Flugbahn jedes Teilchens wird direkt aus den Gleichungen (4.1) bestimmt, indem man die Koordinaten findet x, j, z ausgewählte Flüssigkeitspartikel für eine Reihe von Zeitpunkten.

Gemäß der Euler-Methode besteht die Untersuchung der Fluidbewegung aus: a) der Untersuchung der zeitlichen Änderungen von Vektor- und Skalargrößen an einem festen Punkt im Raum; b) bei der Untersuchung von Änderungen dieser Größen während des Übergangs von einem Punkt im Raum zu einem anderen.

Daher sind beim Euler-Verfahren die Felder verschiedener Vektor- oder Skalargrößen Gegenstand der Untersuchung. Ein Feld von einer bestimmten Größe ist bekanntlich ein Teil des Raumes, an dessen jedem Punkt ein bestimmter Wert dieser Größe vorhanden ist.

Mathematisch wird ein Feld, wie beispielsweise ein Geschwindigkeitsfeld, durch die folgenden Gleichungen beschrieben

diese. Geschwindigkeit

ist eine Funktion von Koordinaten und Zeit.

Variablen x, j, z, T heißen Euler-Variablen.

Somit wird beim Euler-Verfahren die Fluidbewegung durch die Konstruktion des Geschwindigkeitsfeldes charakterisiert, d.h. Bewegungsmuster an verschiedenen Punkten im Raum zu einem bestimmten Zeitpunkt. Dabei werden die Geschwindigkeiten an allen Punkten in Form von Funktionen (4.4) bestimmt.

Das Euler-Verfahren und das Lagrange-Verfahren sind mathematisch verwandt. Beispielsweise kann man beim Euler-Verfahren, teilweise unter Verwendung des Lagrange-Verfahrens, die Bewegung eines Teilchens zeitlich nicht verfolgen T(wie sich nach Lagrange ergibt) und im Laufe eines elementaren Zeitintervalls dt, bei der ein bestimmtes Flüssigkeitsteilchen den betrachteten Raumpunkt passiert. In diesem Fall können die Beziehungen (4.3) verwendet werden, um die Geschwindigkeitsprojektionen auf den Koordinatenachsen zu bestimmen.

Aus (4.2) folgt, dass die Koordinaten x, j, z sind Funktionen der Zeit. Dann wird es komplexe Funktionen der Zeit geben. Nach der Ableitungsregel komplexer Funktionen haben wir

wo sind die Projektionen der Beschleunigung des bewegten Teilchens auf die entsprechenden Koordinatenachsen.

Da für ein sich bewegendes Teilchen

Partielle Ableitungen

werden Projektionen der lokalen (lokalen) Beschleunigung genannt.

Freundliche Summen

werden Projektionen der konvektiven Beschleunigung genannt.

Gesamtderivate

werden auch substantielle oder einzelne Derivate genannt.

Die lokale Beschleunigung bestimmt die zeitliche Änderung der Geschwindigkeit an einem bestimmten Punkt im Raum. Konvektive Beschleunigung bestimmt die Geschwindigkeitsänderung entlang der Koordinaten, d.h. beim Bewegen von einem Punkt im Raum zu einem anderen.

§ 4.2. Teilchenbahnen und Stromlinien

Die Flugbahn eines sich bewegenden Flüssigkeitsteilchens ist der zeitlich verfolgte Weg desselben Teilchens. Der Untersuchung von Teilchenbahnen liegt die Lagrange-Methode zugrunde. Bei der Untersuchung der Bewegung einer Flüssigkeit nach der Euler-Methode kann eine allgemeine Vorstellung von der Bewegung einer Flüssigkeit durch die Konstruktion von Stromlinien erstellt werden (Abb. 4.2, 4.3). Eine Stromlinie ist eine solche Linie, an deren jedem Punkt zu einem bestimmten Zeitpunkt T die Geschwindigkeitsvektoren sind tangential zu dieser Linie.

Abb.4.2.

Abb.4.3.

Bei stationärer Bewegung (siehe §4.3), wenn sich der Flüssigkeitsstand im Tank nicht ändert (siehe Abb. 4.2), fallen die Flugbahnen und Stromlinien der Teilchen zusammen. Bei instationärer Bewegung (siehe Abb. 4.3) fallen die Teilchenbahnen und Stromlinien nicht zusammen.

Hervorzuheben ist der Unterschied zwischen der Partikelbahn und der Stromlinie. Die Flugbahn bezieht sich nur auf ein bestimmtes Teilchen, das während eines bestimmten Zeitraums untersucht wurde. Die Stromlinie bezieht sich auf eine bestimmte Sammlung verschiedener Teilchen, die zu einem bestimmten Zeitpunkt betrachtet werden
(zum jetzigen Zeitpunkt).

STÄNDIGE BEWEGUNG

Das Konzept der stetigen Bewegung wird nur eingeführt, wenn die Bewegung einer Flüssigkeit in Euler-Variablen untersucht wird.

Der stationäre Zustand ist die Bewegung eines Fluids, bei der sich alle Elemente, die die Bewegung eines Fluids an einem beliebigen Punkt im Raum charakterisieren, zeitlich nicht ändern (siehe Abb. 4.2). Zum Beispiel werden wir für die Geschwindigkeitskomponenten haben

Da sich Größe und Richtung der Bewegungsgeschwindigkeit an jedem Punkt im Raum während einer stetigen Bewegung nicht ändern, ändern sich die Stromlinien nicht mit der Zeit. Daraus folgt (wie bereits angemerkt in § 4.2), dass bei stationärer Bewegung die Teilchenbahnen und Stromlinien zusammenfallen.

Eine Bewegung, bei der sich alle Elemente, die die Bewegung eines Fluids charakterisieren, in einem beliebigen Raumpunkt zeitlich ändern, heißt instationär (, Abb. 4.3).

§ 4.4. JETTING-MODELL DER FLÜSSIGKEITSBEWEGUNG.
STROMROHR. FLÜSSIGKEITSVERBRAUCH

Betrachten Sie die aktuelle Zeile 1-2 (Abb. 4.4). Zeichnen wir am Punkt 1 eine Ebene senkrecht zum Geschwindigkeitsvektor u 1 . Nehmen Sie in dieser Ebene eine elementare geschlossene Kontur l Abdeckung der Website D w. Wir zeichnen Stromlinien durch alle Punkte dieser Kontur. Eine Reihe von Stromlinien, die durch einen beliebigen Kreislauf in einer Flüssigkeit gezogen werden, bilden eine Oberfläche, die als Stromrohr bezeichnet wird.

Reis. 4.4

Reis. 4.5

Der Satz von Stromlinien, der durch alle Punkte des Elementarbereichs gezogen wird D w, stellt ein elementares Rinnsal dar. In der Hydraulik wird das sogenannte Strahlmodell der Flüssigkeitsbewegung verwendet. Die Fluidströmung wird als aus einzelnen Elementarstrahlen bestehend betrachtet.

Betrachten Sie den in Abbildung 4.5 gezeigten Flüssigkeitsfluss. Der Volumenstrom einer Flüssigkeit durch eine Oberfläche ist das Flüssigkeitsvolumen, das pro Zeiteinheit durch eine gegebene Oberfläche fließt.

Offensichtlich werden die elementaren Kosten sein

wo n ist die Richtung der Normalen zur Oberfläche.

Voller Verbrauch

Wenn wir eine Fläche A durch einen beliebigen Punkt des Stroms senkrecht zu den Stromlinien zeichnen, dann . Die Oberfläche, die der Ort von Flüssigkeitsteilchen ist, deren Geschwindigkeiten senkrecht zu den entsprechenden Elementen dieser Oberfläche stehen, heißt freie Strömungsstrecke und wird mit w bezeichnet.Dann haben wir für eine Elementarströmung

und für Strömung

Dieser Ausdruck wird als volumetrischer Flüssigkeitsdurchfluss durch den lebenden Abschnitt der Strömung bezeichnet.

Beispiele.

Die mittlere Geschwindigkeit im Strömungsabschnitt ist die gleiche Geschwindigkeit für alle Punkte des Abschnitts, an denen die gleiche Strömung auftritt, die tatsächlich bei für verschiedene Punkte des Abschnitts unterschiedlichen tatsächlichen Geschwindigkeiten stattfindet. In einem runden Rohr ist beispielsweise die Geschwindigkeitsverteilung in einer laminaren Flüssigkeitsströmung in Abb. 4.9. Hier ist das tatsächliche Geschwindigkeitsprofil in laminarer Strömung.

Die Durchschnittsgeschwindigkeit ist die Hälfte der Höchstgeschwindigkeit (siehe § 6.5)

§ 4.6. KONTINUITÄTSGLEICHUNG IN EULER-VARIABLEN
IM KARTSISCHEN KOORDINATENSYSTEM

Die Kontinuitätsgleichung (Kontinuität) drückt das Gesetz der Massenerhaltung und der Kontinuität der Strömung aus. Zur Herleitung der Gleichung wählen wir einen elementaren Quader mit Rippen in der flüssigen Masse dx, dz, dz(Abb. 4.10).

Lassen Sie den Punkt m mit Koordinaten x, j, z befindet sich in der Mitte dieses Parallelepipeds. Flüssigkeitsdichte an einem Punkt m Wille .

Lassen Sie uns die Masse der Flüssigkeit berechnen, die während der Zeit durch gegenüberliegende Seiten in den Parallelepiped hinein- und herausfließt dt. Die Masse der Flüssigkeit, die zeitlich durch die linke Seite fließt dt in Achsrichtung x, ist gleich

wo r 1 und (u x) 1 - Dichte- und Geschwindigkeitsprojektion auf der Achse x bei punkt 1.

Die Funktion ist eine stetige Funktion der Koordinate x. Erweitern dieser Funktion in einer Umgebung des Punktes m in die Taylorreihe bis hin zu Infinitesimalen erster Ordnung erhalten wir für die Punkte 1 und 2 auf den Flächen des Parallelepipeds die folgenden Werte

diese. die mittleren Strömungsgeschwindigkeiten sind umgekehrt proportional zu den Flächen der belebten Strömungsabschnitte (Abb. 4.11). Volumenstrom Q Die inkompressible Flüssigkeit bleibt entlang des Kanals konstant.

§ 4.7. DIFFERENTIALGLEICHUNGEN DER BEWEGUNG EINES IDEALS
(NICHT VISKOSE) FLÜSSIGKEITEN (EULER-GLEICHUNGEN)

Eine reibungsfreie oder ideale Flüssigkeit ist eine Flüssigkeit, deren Teilchen absolute Beweglichkeit besitzen. Eine solche Flüssigkeit kann Scherkräften nicht widerstehen, und daher fehlen darin Scherspannungen. Von den Oberflächenkräften wirken in ihr nur Normalkräfte.

in einer sich bewegenden Flüssigkeit wird als hydrodynamischer Druck bezeichnet. Der hydrodynamische Druck hat die folgenden Eigenschaften.

1. Sie wirkt immer entlang der inneren Normalen (Druckkraft).

2. Der Wert des hydrodynamischen Drucks hängt nicht von der Ausrichtung des Standorts ab (was ähnlich wie die zweite Eigenschaft des hydrostatischen Drucks bewiesen wird).

Aufgrund dieser Eigenschaften können wir davon ausgehen, dass . Somit sind die Eigenschaften des hydrodynamischen Drucks in einer nicht viskosen Flüssigkeit identisch mit denen des hydrostatischen Drucks. Die Größe des hydrodynamischen Drucks wird jedoch durch andere Gleichungen als die Gleichungen der Hydrostatik bestimmt.

Um die Flüssigkeitsbewegungsgleichungen herzuleiten, wählen wir einen elementaren Quader in der Flüssigkeitsmasse mit Rippen dx, dy, dz(Abb. 4.12). Lassen Sie den Punkt m mit Koordinaten x, y, z befindet sich in der Mitte dieses Parallelepipeds. Punktdruck m Wille . Seien die Komponenten der Massenkräfte pro Masseneinheit x,Y,Z.

Schreiben wir die Bedingung für das Kräftegleichgewicht auf einen Elementarquader in der Projektion auf die Achse x

, (4.9)

wo F1 Und F2– hydrostatische Druckkräfte; Fm ist die Resultierende der Massenkräfte der Schwerkraft; F und - Resultierende aus Trägheitskräften.

Von großem praktischem Interesse ist die Lage des Angriffspunkts der Kraft des hydrostatischen Gesamtdrucks. Dieser Punkt wird aufgerufen Zentrum des Drucks.

Nach der Grundgleichung der Hydrostatik die Druckkraft F 0 =P 0 · ω , die auf die Flüssigkeitsoberfläche wirkt, gleichmäßig über den gesamten Ort verteilt, wodurch der Angriffspunkt der Gesamtflächendruckkraft mit dem Schwerpunkt des Ortes zusammenfällt. Der Angriffsort der ungleichmäßig über die Fläche verteilten Gesamtkraft des hydrostatischen Überdrucks fällt nicht mit dem Schwerpunkt des Geländes zusammen.

Bei R 0 =p atm die Position des Druckzentrums hängt nur von der Größe der Überdruckkraft ab, so dass die Position (Ordinate) des Druckzentrums nur unter Berücksichtigung dieser Kraft bestimmt wird. Dazu verwenden wir den Momentensatz: Das Moment der resultierenden Kraft um eine beliebige Achse ist gleich der Summe der Momente ihrer konstituierenden Kräfte um dieselbe Achse. Als Momentenachse nehmen wir die Linie des Flüssigkeitsrandes OH(Abbildung 1.14).

Stellen wir die Gleichgewichtsgleichung für das Moment der resultierenden Kraft auf F und Momente der konstituierenden Kräfte dF, d.h. Mp = Mss:

M p \u003d F und cd; dM cc=dF j. (1.45)

In Formeln (1.45)

wo ist das Trägheitsmoment der Plattform um die Achse x.

Dann das Moment der konstituierenden Kräfte

M ss =γ· Sünde α ich x.

Gleichsetzen der Werte der Momente der Kräfte M p Und M ss, wir bekommen

,

Trägheitsmoment Ich x kann durch die Formel bestimmt werden

Ix=Ich 0 +ω· , (1.49)

wo ich 0 ist das Trägheitsmoment der benetzten Figur, berechnet relativ zu der Achse, die durch ihren Schwerpunkt verläuft.

Ersatzwert Ich x in Formel (1.48) erhalten wir

. (1.50)

Folglich liegt der Schwerpunkt des hydrostatischen Überdrucks um den Wert unter dem Schwerpunkt der betrachteten Fläche.

Lassen Sie uns die Verwendung der oben erhaltenen Abhängigkeiten anhand des folgenden Beispiels erläutern. Lassen Sie eine flache rechteckige vertikale Wand mit einer Höhe auf h und Breite B eine Flüssigkeit wirkt, deren Tiefe vor der Wand gleich ist h.