ប្រសិនបើវាលដែលបានអនុវត្ត E0 មានទិសដៅបំពាន នោះពេលវេលា dipole ដែលជំរុញអាចត្រូវបានរកឃើញយ៉ាងងាយស្រួលពី superposition

តើសមាសធាតុវាលដែលទាក់ទងនឹងអ័ក្សសំខាន់នៃអេលីបសូដនៅឯណា។ នៅក្នុងបញ្ហាដែលខ្ចាត់ខ្ចាយ អ័ក្សកូអរដោនេជាធម្មតាត្រូវបានជ្រើសរើសដើម្បីជួសជុលដោយគោរពទៅនឹងធ្នឹមឧប្បត្តិហេតុ។ អនុញ្ញាតឱ្យ x " y " z " ជាប្រព័ន្ធកូអរដោណេដែលទិសដៅនៃការឃោសនាគឺស្របទៅនឹងអ័ក្ស z" ។ ប្រសិនបើឧប្បត្តិហេតុភ្លឺ

x" ត្រូវបានបែងចែកជារាងប៉ូល បន្ទាប់មកពីទ្រឹស្តីបទអុបទិក យើងមាន៖

ដើម្បីអនុវត្តការគណនាដោយប្រើរូបមន្ត (2.2) វាចាំបាច់ត្រូវសរសេរសមាសធាតុ p ទាក់ទងនឹងអ័ក្សដែលគូសដោយបន្ទាត់ដាច់ ៗ ។ សមភាព (២.១) អាចត្រូវបានសរសេរជាទម្រង់ម៉ាទ្រីស៖

យើង​សរសេរ​វ៉ិចទ័រ​ជួរ​ឈរ និង​ម៉ាទ្រីស​ក្នុង​ទម្រង់​បង្រួម​ជាង​ដោយ​អនុលោម​តាម​សញ្ញាណ​ខាងក្រោម៖

ជាមួយនឹងការសម្គាល់នេះ 2.3 យកទម្រង់ដូចខាងក្រោមៈ

សមាសធាតុនៃវ៉ិចទ័រ F បំពានត្រូវបានបំប្លែងស្របតាមរូបមន្ត៖

កន្លែងណា។ល។ ជាលទ្ធផលពី (2.5) និងការផ្លាស់ប្តូរ (2.6) យើងមាន:

ដែលជាកន្លែងដែលដោយសារតែ orthogonality នៃអ័ក្សកូអរដោណេ ម៉ាទ្រីសច្រាសទៅជាម៉ាទ្រីសប្តូរ។ ដូច្នេះ polarizability នៃ ellipsoid គឺជា tensor Cartesian; ប្រសិនបើសមាសធាតុរបស់វានៅក្នុងអ័ក្សសំខាន់ត្រូវបានផ្តល់ឱ្យ នោះសមាសធាតុរបស់វានៅក្នុងអ័ក្សកូអរដោនេបង្វិលអាចត្រូវបានកំណត់ដោយរូបមន្ត (2.8) ។ ផ្នែកឆ្លងកាត់ស្រូបចូលសម្រាប់ឧប្បត្តិហេតុ - ពន្លឺប៉ូលត្រូវបានកំណត់យ៉ាងសាមញ្ញដោយរូបមន្ត៖

កន្លែងណា។ ដូច​គ្នា​នេះ​ដែរ ប្រសិន​បើ​ពន្លឺ​នៃ​ឧបទ្ទវហេតុ​ត្រូវ​បាន​ប៉ូឡូញ នោះ​

ប្រសិនបើវ៉ិចទ័រខ្ចាត់ខ្ចាយអំព្លីទីត

សម្រាប់ dipole បំភ្លឺដោយ-polarized light ជំនួសទៅក្នុងសមីការផ្នែកឈើឆ្កាង បន្ទាប់មកយើងទទួលបានផ្នែកឆ្លងកាត់ដែលខ្ចាត់ខ្ចាយ

កន្លែងដែលយើងប្រើអត្តសញ្ញាណម៉ាទ្រីស។ កន្សោម​ស្រដៀង​គ្នា​នេះ​មាន​សម្រាប់​ផ្នែក​ឆ្លង​កាត់​ដែល​ខ្ចាត់ខ្ចាយ និង​សម្រាប់​ពន្លឺ​រាងប៉ូល​ដែល​កើតឡើង។

ការដាក់ពាក្យ។

ពន្លឺប៉ូឡារីស ត្រូវបានគេស្នើឱ្យប្រើ ដើម្បីការពារអ្នកបើកបរពីពន្លឺងងឹតនៃចង្កៀងមុខនៃរថយន្តដែលមកដល់។ ប្រសិនបើខ្សែភាពយន្តប៉ូឡាអ៊ីតដែលមានមុំបញ្ជូន 45o ត្រូវបានអនុវត្តទៅលើកញ្ចក់មុខ និងចង្កៀងមុខរបស់រថយន្ត ឧទាហរណ៍ នៅខាងស្តាំបញ្ឈរ អ្នកបើកបរនឹងឃើញផ្លូវយ៉ាងច្បាស់ ហើយរថយន្តដែលមកខាងមុខបំភ្លឺដោយចង្កៀងមុខផ្ទាល់របស់ពួកគេ។ ប៉ុន្តែ​សម្រាប់​រថយន្ត​ដែល​នឹង​មក​ដល់ បង្គោល​ភ្លើង​មុខ​ polaroid នឹង​ត្រូវ​កាត់​ជាមួយ​នឹង​ polaroid នៃ​កហ្ចក់​របស់​រថយន្ត​នេះ ហើយ​ចង្កៀង​មុខ​របស់​រថយន្ត​ដែល​មក​ដល់​នឹង​រលត់។

ប៉ូឡាអ៊ីតឆ្លងកាត់ពីរបង្កើតជាមូលដ្ឋាននៃឧបករណ៍មានប្រយោជន៍ជាច្រើន។ ពន្លឺមិនឆ្លងកាត់ប៉ូឡាអ៊ីដ្រាតឆ្លងកាត់នោះទេ ប៉ុន្តែប្រសិនបើអ្នកដាក់ធាតុអុបទិករវាងពួកវាដែលបង្វិលប្លង់ប៉ូឡារីយហ្សីន អ្នកអាចបើកផ្លូវសម្រាប់ពន្លឺបាន។ នេះជារបៀបដែលម៉ូឌុលពន្លឺអេឡិចត្រូអុបទិកល្បឿនលឿនត្រូវបានរៀបចំ។ ពួកវាត្រូវបានប្រើនៅក្នុងឧបករណ៍បច្ចេកទេសជាច្រើន - នៅក្នុងឧបករណ៍កំណត់ជួរអេឡិចត្រូនិច បណ្តាញទំនាក់ទំនងអុបទិក បច្ចេកវិទ្យាឡាស៊ែរ។

វ៉ែនតា photochromic ត្រូវបានគេហៅថាងងឹតនៅក្នុងពន្លឺថ្ងៃភ្លឺប៉ុន្តែមិនអាចការពារភ្នែកជាមួយនឹងពន្លឺលឿននិងភ្លឺខ្លាំង (ឧទាហរណ៍ក្នុងអំឡុងពេលផ្សារអគ្គីសនី) - ដំណើរការងងឹតគឺយឺតបន្តិច។ វ៉ែនតារាងប៉ូលមាន "ប្រតិកម្ម" ស្ទើរតែភ្លាមៗ (តិចជាង 50 មីក្រូវិនាទី) ។ ពន្លឺនៃពន្លឺភ្លឺចូលទៅក្នុងឧបករណ៍ចាប់រូបភាពខ្នាតតូច (photodiodes) ដែលផ្គត់ផ្គង់សញ្ញាអគ្គិសនី ក្រោមឥទ្ធិពលដែលវ៉ែនតាក្លាយជាស្រអាប់។

វ៉ែនតា Polarized ត្រូវបានប្រើនៅក្នុងរោងកុនស្តេរ៉េអូដែលផ្តល់នូវការបំភាន់នៃបីវិមាត្រ។ ការបំភាន់គឺផ្អែកលើការបង្កើតគូស្តេរ៉េអូ - រូបភាពពីរដែលថតនៅមុំផ្សេងគ្នាដែលត្រូវគ្នាទៅនឹងមុំនៃទិដ្ឋភាពនៃភ្នែកខាងស្តាំនិងខាងឆ្វេង។ ពួកគេត្រូវបានចាត់ទុកដូច្នេះថាភ្នែកនីមួយៗមើលឃើញតែរូបភាពដែលមានបំណងសម្រាប់វា។ រូបភាពសម្រាប់ភ្នែកខាងឆ្វេងត្រូវបានបញ្ចាំងលើអេក្រង់តាមរយៈប៉ូឡាអ៊ីតដែលមានអ័ក្សបញ្ជូនបញ្ឈរ ហើយសម្រាប់ភ្នែកខាងស្តាំមានអ័ក្សផ្ដេក ហើយពួកវាត្រូវបានតម្រឹមយ៉ាងជាក់លាក់នៅលើអេក្រង់។ អ្នកមើលមើលតាមវ៉ែនតាប៉ូឡាអ៊ីត ដែលអ័ក្សនៃប៉ូឡាអ៊ីតខាងឆ្វេងគឺបញ្ឈរ ហើយខាងស្តាំគឺផ្ដេក។ ភ្នែកនីមួយៗមើលឃើញតែរូបភាព "របស់វា" ហើយឥទ្ធិពលស្តេរ៉េអូកើតឡើង។

សម្រាប់ទូរទស្សន៍ស្តេរ៉េអូស្កូប វិធីសាស្ត្រនៃពន្លឺឆ្លាស់គ្នាយ៉ាងលឿននៃវ៉ែនតាត្រូវបានប្រើ ធ្វើសមកាលកម្មជាមួយនឹងការផ្លាស់ប្តូររូបភាពនៅលើអេក្រង់។ ដោយសារតែនិចលភាពនៃចក្ខុវិស័យរូបភាពបីវិមាត្រកើតឡើង។

Polaroids ត្រូវបានគេប្រើយ៉ាងទូលំទូលាយដើម្បីកាត់បន្ថយពន្លឺចាំងពីកញ្ចក់ និងផ្ទៃប៉ូលាពីទឹក (ពន្លឺដែលឆ្លុះបញ្ចាំងពីពួកវាគឺមានភាពប៉ូលខ្លាំង)។ អេក្រង់ប៉ូលា និងពន្លឺនៃម៉ូនីទ័រគ្រីស្តាល់រាវ។

វិធីសាស្ត្រប៉ូឡារីហ្សីនីយកម្មត្រូវបានប្រើប្រាស់ក្នុងផ្នែករ៉ែ គ្រីស្តាល់ ភូមិសាស្ត្រ ជីវវិទ្យា តារារូបវិទ្យា ឧតុនិយម និងក្នុងការសិក្សាអំពីបាតុភូតបរិយាកាស។

UDC 539.18

ផ្នែកឌីផេរ៉ង់ស្យែល និងវ៉ិចទ័រវិភាគថាមពលនៃអេឡាស្ទីក ឌីភី ខ្ចាត់ខ្ចាយនៅ 2 GeV

A.A. Terekhin1),2)*,V.V. Glagolev2), V.P. Ladygin2), N.B. Ladygina 2)

1) សាកលវិទ្យាល័យ Belgorod State, ស្ត។ Studencheskaya, 14, Belgorod, 308007, Russia 2) Joint Institute for Nuclear Research, st. Joliot-Curie, b, Dubna, 141980, Russia, * អ៊ីមែល៖ [អ៊ីមែលការពារ]

ចំណារពន្យល់។ លទ្ធផលនៃការវាស់វែង និងនីតិវិធីសម្រាប់ដំណើរការទិន្នន័យលើការពឹងផ្អែកមុំនៃវ៉ិចទ័រវិភាគថាមពល Ay និងផ្នែកឆ្លងកាត់សម្រាប់ប្រតិកម្មខ្ចាត់ខ្ចាយ dp យឺតនៅថាមពល 2 GeV ត្រូវបានបង្ហាញ។ លទ្ធផលដែលទទួលបានគឺស្ថិតនៅក្នុងការព្រមព្រៀងដ៏ល្អជាមួយទិន្នន័យពិសោធន៍ពិភពលោក និងជាមួយនឹងការគណនាទ្រឹស្តីដែលបានអនុវត្តនៅក្នុងក្របខ័ណ្ឌនៃគំរូទំនាក់ទំនងនៃការខ្ចាត់ខ្ចាយច្រើន។

ពាក្យគន្លឹះ៖ ការខ្ចាត់ខ្ចាយ dp យឺត, ផ្នែកឆ្លងកាត់ឌីផេរ៉ង់ស្យែល, ការវិភាគថាមពល។

សេចក្តីផ្តើម

នៅក្នុងការតភ្ជាប់ជាមួយនឹងការសិក្សាសកម្មនៃធម្មជាតិនៃកងកម្លាំងនុយក្លេអ៊ែរ និងកម្រិតនៃសេរីភាពដែលមិនមែនជានុយក្លេអ៊ែរ ការចាប់អារម្មណ៍លើប្រតិកម្មនុយក្លេអ៊ែរដ៏សាមញ្ញបំផុត និងលក្ខណៈប៉ូលលីសរបស់ពួកគេបានកើនឡើងយ៉ាងខ្លាំងនាពេលថ្មីៗនេះ។ ការសិក្សាអំពីឥទ្ធិពលប៉ូឡូរីសគឺចាំបាច់សម្រាប់ការដោះស្រាយបញ្ហាទំនើបៗជាច្រើននៃរូបវិទ្យានុយក្លេអ៊ែរ និងរូបវិទ្យាភាគល្អិតបឋម។ រចនាសម្ព័ននៃស្នូលពន្លឺត្រូវបានសិក្សាយ៉ាងយកចិត្តទុកដាក់ក្នុងប៉ុន្មានទសវត្សរ៍ចុងក្រោយនេះ ដោយមានជំនួយពីទាំងការស៊ើបអង្កេតអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិច និងហាដ្រូន។ ចំនួនដ៏ច្រើននៃទិន្នន័យពិសោធន៍ត្រូវបានបង្គរនៅលើរចនាសម្ព័ន្ធវិលនៃស្នូលពន្លឺនៅចម្ងាយ internucleon តូច។ ប្រតិកម្ម p(d,p)d, 3He(d,p)4He, ឬ 3Hv(d, 3d)^ គឺជាដំណើរការសាមញ្ញបំផុតជាមួយនឹងការផ្ទេរសន្ទុះធំ។ ពួកវាអាចត្រូវបានប្រើជាឧបករណ៍សម្រាប់សិក្សារចនាសម្ព័ន្ធរបស់ deuteron និង 3^ ក៏ដូចជាយន្តការនៃអន្តរកម្មនៃ nucleon នៅចម្ងាយខ្លី។

deuteron មានការបង្វិលស្មើនឹង 1 ដែលផ្តល់ឱកាសច្រើនក្នុងការអនុវត្តការពិសោធន៍រាងប៉ូលជាច្រើន ដែលអនុញ្ញាតឱ្យទទួលបានព័ត៌មានថ្មីអំពីឥរិយាបទនៃអ្នកសង្កេតឯករាជ្យផ្សេងៗ។ ផ្ទុយទៅនឹងលក្ខណៈសម្បត្តិឋិតិវន្តនៃ deuteron (ថាមពលភ្ជាប់, កាំមធ្យម-ការ៉េ, ពេលម៉ាញេទិក) រចនាសម្ព័ន្ធរបស់វានៅចម្ងាយខ្លីត្រូវបានសិក្សាតិចជាងច្រើន។ សមាសធាតុនៃសន្ទុះខ្ពស់នៅក្នុងមុខងាររលក deuteron ត្រូវគ្នាទៅនឹងតំបន់នៃចម្ងាយ internucleon តូច (r^m< 1 Фм), где нуклоны уже заметно перекрываются и теряют свою индивидуальность. Изучение поведения поляризационных наблюдаемых, чувствительных к спиновой структуре дейтрона на малых межнуклонных расстояниях, позволит

ទទួលបានព័ត៌មានអំពីការបង្ហាញពីកម្រិតដែលមិនមែនជានុយក្លេអុងនៃសេរីភាព និងឥទ្ធិពលទំនាក់ទំនង។

ក្នុងរយៈពេលប៉ុន្មានឆ្នាំថ្មីៗនេះ ការសិក្សាមួយចំនួននៃប៉ូឡារីហ្សីបដែលអាចសង្កេតបាននៃប្រតិកម្មខ្ចាត់ខ្ចាយ dp-elastic ត្រូវបានអនុវត្តនៅក្នុងជួរថាមពលផ្សេងៗ។ គោលបំណងនៃការស្រាវជ្រាវគឺដើម្បីសិក្សាពីប៉ូឡូរីសដែលអាចសង្កេតបាននៅថាមពលកម្រិតមធ្យម និងខ្ពស់។ សម្រាប់ 270 MeV ទិន្នន័យត្រូវបានទទួលនៅលើផ្នែកឆ្លងកាត់ប្រតិកម្ម មេគុណផ្ទេរប៉ូឡូញពី deuteron ទៅ proton Kc វ៉ិចទ័រ deuteron Ay និង tensor A^ សមត្ថភាពវិភាគ និង polarization Py ។ ផ្នែកឆ្លងកាត់និងថាមពលវិភាគវ៉ិចទ័រត្រូវបានពិពណ៌នាយ៉ាងល្អដោយការគណនា Faddeev ដោយផ្អែកលើសក្តានុពល MM ថ្មីដោយប្រើកម្លាំងស្នូលបីរបស់ Tucson-Melbourne ។ ម្យ៉ាងវិញទៀត tensor វិភាគថាមពល Ay មេគុណបញ្ជូន K^ និង polarization Py មិនត្រូវបានពិពណ៌នាដោយការគណនាទាំងនេះទេ។ ផងដែរសម្រាប់ 270 MeV ទិន្នន័យត្រូវបានទទួលនៅលើផ្នែកឆ្លងកាត់ Ау និង А^ សម្រាប់ជួរមុំគិតជាសង់ទីម៉ែត្រ។ ការប្រៀបធៀបជាមួយនឹងការគណនារបស់ Faddeev បង្ហាញពីការព្រមព្រៀងគ្នាដ៏ល្អរវាងសមាសធាតុទាំងអស់នៃសមត្ថភាពវិភាគ។ ភាពខុសគ្នាគួរឱ្យកត់សម្គាល់ត្រូវបានគេសង្កេតឃើញនៅក្នុងផ្នែកឆ្លងកាត់ (30%) នៅជិតមុំ β * = 120 °។

អង្ករ។ 1. ការចែកចាយព្រឹត្តិការណ៍នៅលើមុំដែលខ្ចាត់ខ្ចាយនៅក្នុង *

នៅពេលដែលថាមពលកើនឡើង ឥទ្ធិពលពឹងផ្អែក និងកម្រិតនៃសេរីភាពដែលមិនមែនជានុយក្លេអ៊ែរចាប់ផ្តើមដើរតួនាទីសំខាន់កាន់តែខ្លាំងឡើង។ ទិដ្ឋភាពសំខាន់មួយទៀតគឺថា សមត្ថភាពវិភាគនៃប្រតិកម្មគឺមានសារៈសំខាន់គ្រប់គ្រាន់សម្រាប់ការវាស់វែងប៉ូឡូម៉ែត្រប្រកបដោយប្រសិទ្ធភាពនៅក្នុងជួរដ៏ធំទូលាយនៃថាមពល deuteron ។ ថ្មីៗនេះ ទិន្នន័យត្រូវបានទទួលពីសមត្ថភាពវិភាគរបស់ Ay និង A^ នៅ 880 MeV ក្នុងជួរមុំ 60°< в* < 140° .

1. ពិសោធន៍

ការប្រមូលទិន្នន័យត្រូវបានអនុវត្តនៅក្នុងការពិសោធន៍ជាបន្តបន្ទាប់លើអង្គជំនុំជម្រះអ៊ីដ្រូសែន 100 សង់ទីម៉ែត្រដែលប៉ះពាល់នឹងធ្នឹម deuteron ដែលបានស្រង់ចេញនៃ synchrophasotron ជាមួយនឹងថាមពល 2 GeV ។ ការប្រើប្រាស់បន្ទប់ពពុះគឺគួរអោយកត់សំគាល់ដែលការសង្កេតអាចត្រូវបានអនុវត្តក្រោមលក្ខខណ្ឌនៃធរណីមាត្រ 4n ។ លក្ខណៈពិសេសមួយនៃអង្គជំនុំជម្រះអ៊ីដ្រូសែនគឺថា

ថាអន្តរកម្មកើតឡើងតែជាមួយប្រូតុង (គេហៅថាគោលដៅស្អាត)។ លើសពីនេះទៀតអង្គជំនុំជម្រះស្ថិតនៅក្នុងដែនម៉ាញេទិកដែលជួយកំណត់ម៉ាស់នៃភាគល្អិតបន្ទាប់បន្សំ។

អង្ករ។ 2. ការចែកចាយលើមុំ azimuthal p សម្រាប់មុំផ្សេងគ្នា

ប្រភព Polaris នៃ deuterons polarized បានផ្តល់ deuterons ជាមួយនឹងតម្លៃទ្រឹស្តីនៃ vector និង tensor polarizations: (Pz, Pzz) = (+2/3, 0), (-2/3, 0) - របៀបប៉ូល និង (0, 0) - ម៉ូដ​មិន​រាង​មូល។ រដ្ឋទាំងនេះឆ្លាស់គ្នាក្នុងវដ្តបង្កើនល្បឿន សញ្ញាដែលត្រូវគ្នាត្រូវបានបញ្ជូនទៅឧបករណ៍ថតសំឡេងរបស់កាមេរ៉ា។ ព្រឹត្តិការណ៍ត្រូវបានជ្រើសរើសនៅលើតារាងមើល និងវាស់វែងនៅលើម៉ាស៊ីនពាក់កណ្តាលស្វ័យប្រវត្តិ និង HPD នៅ JINR ។ ដំណើរការគណិតវិទ្យាត្រូវបានអនុវត្តដោយប្រើកម្មវិធី THRESH (ការស្ថាបនាឡើងវិញតាមធរណីមាត្រ) និង GRIND (ការកំណត់អត្តសញ្ញាណ kinematic) នៃ CERN ក៏ដូចជាខ្សែសង្វាក់នៃកម្មវិធីជំនួយសម្រាប់ជ្រើសរើសប្រតិកម្ម និងកត់ត្រាលទ្ធផលនៅលើ DST (កាសែតលទ្ធផលសង្ខេប)។ ព្រឹត្តិការណ៍ត្រូវបានចាត់ថ្នាក់តាមលទ្ធផលនៃកម្មវិធីកំណត់អត្តសញ្ញាណ kinematic (GRIND) ដោយប្រើទិន្នន័យពីការវាយតម្លៃនៃការបាត់បង់អ៊ីយ៉ូដ។ ព័ត៌មានអំពីសេវាកម្មដែលចាំបាច់សម្រាប់ដំណើរការជាបន្តបន្ទាប់ត្រូវបានបោះពុម្ពទៅក្នុងស៊ុមនីមួយៗនៃខ្សែភាពយន្តដោយប្រើផ្ទាំងព័ត៌មាន។ ជាពិសេសនៅពេលធ្វើការនៅក្នុងធ្នឹមនៃប៉ូឡារីស ឌីអេតឺរ៉ុន ព័ត៌មានអំពីស្ថានភាពនៃប៉ូឡារីហ្សីបដែលបានមកក្នុងវដ្តនៃការបង្កើនល្បឿននីមួយៗពីប្រភពនៃភាគល្អិតប៉ូឡារីស "POLARIS" ត្រូវបានបោះពុម្ពជាទម្រង់កូដ។ ក្នុងករណីរបស់យើង - វ៉ិចទ័រ។ ព័ត៌មាននេះត្រូវបានរក្សាទុកសម្រាប់ព្រឹត្តិការណ៍នីមួយៗ និងនៅលើ DST ។

បន្ទាត់រាងប៉ូល deuteron ត្រូវបានគណនាពីការវិភាគនៃ asymmetry azimuthal នៃ nucleon recoil នៅក្នុងការខ្ចាត់ខ្ចាយដោយមិនប្រើពាក់កណ្តាលដោយគោលដៅប្រូតុង។ ការវិភាគត្រូវបានអនុវត្តទាំងសម្រាប់ព្រឹត្តិការណ៍ទាំងអស់ និងសម្រាប់ព្រឹត្តិការណ៍នៅក្នុងតំបន់នៃកម្លាំងផ្ទេរតូច។

សត្វទីទុយ (ទៅ< 0.065 ОеУ/с), т.к. в последней дейтронная и нуклонная векторные поляризации приблизительно равны. Полученное значение дейтронной поляризации равнялось Р? = 0.488 ± 0.061 .

2. ដំណើរការទិន្នន័យ

តម្លៃសម្រាប់ថាមពលវិភាគវ៉ិចទ័រ Ay ត្រូវបានរកឃើញដោយដំណើរការព្រឹត្តិការណ៍ដែលត្រូវគ្នានឹងស្ថានភាពប៉ូលនៃធ្នឹម deuteron ផ្សេងៗគ្នា (របៀបប៉ូល 1 និង 2 ត្រូវគ្នានឹងស្ថានភាពបែបនេះ)។ ការចែកចាយលើមុំខ្ចាត់ខ្ចាយ β* នៅក្នុងប្រព័ន្ធកណ្តាលនៃម៉ាស់ ត្រូវបានបង្ហាញក្នុងរូបភព។ មួយ។

អង្ករ។ រូបភាពទី 3. ការចែកចាយបរិមាណ R លើមុំ azimuthal p សម្រាប់មុំខ្ចាត់ខ្ចាយនៃ 12°< в < 14°

ផ្នែកធ្វើការនៃវិសាលគមត្រូវបានបែងចែកទៅជាចន្លោះពេលបន្តបន្ទាប់គ្នា (ធុងសំរាម)។ ចំនួនព្រឹត្តិការណ៍ក្នុងចន្លោះពេលនីមួយៗត្រូវបានធ្វើឱ្យធម្មតាទៅជាទទឹងនៃព្រឹត្តិការណ៍ចុងក្រោយ។ សម្រាប់ចន្លោះពេលនីមួយៗ ការចែកចាយលើមុំ azimuth p ត្រូវបានសាងសង់។ សម្រាប់មុំខ្ចាត់ខ្ចាយតូច θ* ការខាតបង់ព្រឹត្តិការណ៍មានសារៈសំខាន់ (រូបភាពទី 2) ដោយសារតែការពិតដែលថា នៅដំណាក់កាលនៃការមើល ផ្លូវនៃប្រូតុង recoil ដែលមាន momenta តិចជាង 80 MeV/c មិនអាចមើលឃើញនៅក្នុងអង្គជំនុំជម្រះទៀតទេ។ លើសពីនេះទៀតមានការខាតបង់ azimuthal ដែលទាក់ទងនឹងអុបទិករបស់កាមេរ៉ា។ នៅក្នុងតំបន់នេះ ចន្លោះពេលដែលត្រូវគ្នានឹងព្រឹត្តិការណ៍ដែលបាត់បង់ត្រូវបានដកចេញ។ ការលុបបំបាត់ដោយចន្លោះពេលត្រូវបានអនុវត្តដោយស៊ីមេទ្រីដោយគោរពតាមតម្លៃ p = 0o និង p = 180 °។ ព្រឹត្តិការណ៍ដែលនៅសល់ត្រូវបានប្រើដើម្បីគណនាផ្នែកឆ្លងកាត់ឌីផេរ៉ង់ស្យែល និងថាមពលវិភាគ។

សម្រាប់ចន្លោះពេលដែលបានជ្រើសរើសនីមួយៗតាមមុំ តម្លៃនៃ R ត្រូវបានគណនា៖

ដែល N1 និង N2 គឺជាលេខនៃព្រឹត្តិការណ៍សម្រាប់តម្លៃរបៀបបង្វិល 1 និង 2 រៀងគ្នា។ ការប៉ាន់ស្មាននៃទិន្នន័យដែលទទួលបានត្រូវបានអនុវត្តដោយមុខងារ vidar0+p1 wt(p) ។ នៅលើរូបភព។ 3, ជា

ជាឧទាហរណ៍ ការចែកចាយលើមុំ azimuth ត្រូវបានផ្តល់សម្រាប់មុំ 12°< в* < 14° в с.ц.м.

សម្រាប់ចន្លោះពេលនីមួយៗនៃការចែកចាយលើ β* តម្លៃនៃប៉ារ៉ាម៉ែត្រ p0 និង p1 នៃអនុគមន៍ប្រហាក់ប្រហែល p0 + p1 wt(p) ត្រូវបានទទួល។ ប៉ារ៉ាម៉ែត្រ p0 មាន​ន័យ​នៃ​អ្វី​ដែល​ហៅ​ថា​មិន​ពិត asymmetry ។ តម្លៃប៉ាន់ស្មាននៃ asymmetry មិនពិតដែលទទួលបានដោយការប៉ាន់ស្មានតម្លៃនៃប៉ារ៉ាម៉ែត្រ p0 មិនលើសពី 5% និងជា p0 = -0.025 ± 0.014 ។ ប៉ារ៉ាម៉ែត្រ p1 គឺទាក់ទងទៅនឹងសមត្ថភាពវិភាគរបស់ y ដោយកន្សោម៖

អង្ករ។ 4. ការវិភាគថាមពល Ay នៃប្រតិកម្មខ្ចាត់ខ្ចាយ dp-elastic នៅថាមពលនៃ 2 GeV ។

និមិត្តសញ្ញារឹងគឺជាលទ្ធផលនៃការពិសោធន៍នេះ និមិត្តសញ្ញាបើកចំហគឺជាទិន្នន័យដែលទទួលបាននៅក្នុង ANL ។ បន្ទាត់ - លទ្ធផលនៃការគណនាក្នុងក្របខ័ណ្ឌនៃគំរូរាយប៉ាយច្រើន។

តម្លៃដែលទទួលបានសម្រាប់វ៉ិចទ័រវិភាគថាមពល y ត្រូវបានបង្ហាញក្នុងរូបភព។ 4. ពួកគេយល់ស្របជាមួយនឹងភាពត្រឹមត្រូវគ្រប់គ្រាន់ជាមួយនឹងទិន្នន័យដែលទទួលបាននៅក្នុង ANL និងជាមួយនឹងការគណនានៃទ្រឹស្តី។

ព្រឹត្តិការណ៍ដែលទទួលបានពីធ្នឹម deuteron ដែលមានរាងប៉ូល និងគ្មានប៉ូលត្រូវបានប្រើដើម្បីគណនាផ្នែកឆ្លងកាត់សម្រាប់ប្រតិកម្មខ្ចាត់ខ្ចាយ dp-elastic ។ ការវិភាគមួយត្រូវបានធ្វើឡើងពីការចែកចាយលើកូស៊ីនុសនៃមុំខ្ចាត់ខ្ចាយ θ* នៅក្នុងប្រព័ន្ធកណ្តាលនៃម៉ាស់។ សម្រាប់ចន្លោះពេលនីមួយៗ Dv* ចន្លោះពេលដែលត្រូវគ្នា Acosv* ត្រូវបានគេយក (រូបភាព 5.6)។ បន្ទាប់មកការធ្វើឱ្យធម្មតាត្រូវបានអនុវត្តទៅទទឹងនៃចន្លោះពេល A cos ក្នុង * ។ ផ្នែកឆ្លងកាត់ប្រតិកម្មត្រូវបានគណនាដោយរូបមន្ត៖

ដែលបន្ទាត់រាងប៉ូលវ៉ិចទ័រនៃធ្នឹមគឺ py = 0.488 ± 0.061 ។

ដែល A = 0.0003342 ± 0.0000007 [mb/event] គឺជា millibarn ស្មើនឹងព្រឹត្តិការណ៍ A cos in* គឺជាទទឹងនៃចន្លោះពេលក្នុងការចែកចាយចំនួនព្រឹត្តិការណ៍លើកូស៊ីនុសនៃមុំខ្ចាត់ខ្ចាយក្នុង*។

អង្ករ។ ខ. ការចែកចាយព្រឹត្តិការណ៍លើមុំខ្ចាត់ខ្ចាយ O*

អង្ករ។ ខ. ការចែកចាយព្រឹត្តិការណ៍ដោយ cos О*

នៅពេលដែលមុំខ្ចាត់ខ្ចាយ θ* កើនឡើង គម្លាតពីអ៊ីសូត្រូពីថយចុះ។ នៅ β* > 20° ការចែកចាយក្លាយជា isotropic ។ នៅក្នុងការចែកចាយលើមុំ azimuthal p ធុងដែលត្រូវគ្នានឹងព្រឹត្តិការណ៍ដែលបាត់បង់ត្រូវបានដកចេញ។ ការ​ដក​ចេញ​ត្រូវ​បាន​ធ្វើ​ឡើង​ក្នុង​ដែន​កំណត់​ដូច​គ្នា​នឹង​ការ​គណនា​អំណាច​វិភាគ Ay ។

អង្ករ។ 7. ផ្នែកឆ្លងកាត់ឌីផេរ៉ង់ស្យែលគិតជាសង់ទីម៉ែត្រ។ និមិត្តសញ្ញារឹង - លទ្ធផលនៃការពិសោធន៍នេះ និមិត្តសញ្ញាបើកចំហ - ទិន្នន័យការងារ បន្ទាត់រឹង - លទ្ធផល

ការគណនាទ្រឹស្តី

តម្លៃដែលទទួលបាននៃផ្នែកឆ្លងកាត់ប្រតិកម្មអាស្រ័យលើមុំ θ* ត្រូវបានប្រៀបធៀបជាមួយ

ទិន្នន័យពិភពលោក ក៏ដូចជាជាមួយនឹងការគណនាទ្រឹស្តីដែលបានអនុវត្តនៅក្នុងក្របខ័ណ្ឌនៃគំរូទំនាក់ទំនងនៃការខ្ចាត់ខ្ចាយច្រើន និងដូចដែលអាចមើលឃើញពីរូបភព។ 7 មាន​ការ​យល់​ព្រម​ល្អ។

សេចក្តីសន្និដ្ឋាន

តម្លៃ​ត្រូវ​បាន​ទទួល​សម្រាប់​ថាមពល​វិភាគ​វ៉ិចទ័រ និង​ផ្នែក​កាត់​សម្រាប់​ប្រតិកម្ម​ខ្ចាត់ខ្ចាយ dp យឺត​នៅ​ថាមពល 2 GeV ក្នុង​ជួរ​មុំ 10°< в* < 34° в с.ц.м. Проведено сравнение с мировыми данными и с теоретическими расчетами, выполненными в рамках релятивистской модели многократного рассеяния. Выявлено хорошее согласие теоретических и экспериментальных значений.

អក្សរសិល្ប៍

1 ថ្ងៃ D. et al ។ // Phys. Rev. Lett ។ - 1979. - 43. - P.1143.

2. Lehar F. // RNP: ពីរាប់រយ MeV ទៅ TeV ។ 2001. V. 1. ទំ. 36 ។

3. Sakai H. et al ។ ការវាស់វែងច្បាស់លាស់នៃការបែកខ្ចាត់ខ្ចាយ dp នៅកម្រិត 270 MeV និងឥទ្ធិពលកម្លាំងស្នូលបី // Phys Rev Lett ។ - 2000. - 162. - P.143.

4. Coon S.A. et al ។ // Nucl.Phys ។ - ឆ្នាំ 1979. - A317 ។ - ទំ.២៤២.

5. Sakamoto N. et al ។ រង្វាស់នៃវ៉ិចទ័រ និង tensor អំណាចវិភាគសម្រាប់ dp elastic scattering នៅ Ed = 270 MeV // Phys ។ ឡែត - 1996. - B.367 ។ - P.60-64 ។

6. Kurilkin P.K. et al ។ រង្វាស់នៃវ៉ិចទ័រ និង tensor អំណាចវិភាគក្នុង dp elastic scattering នៅថាមពល 880 MeV // European Physical Journal ។ ប្រធានបទពិសេស។ - 2008. -162 ។ - P.137-141 ។

7. Anishchenko, et al ។ AIP Conf. ប្រូក - 95 (1983) ។ - P.445 ។

8. បណ្ណាល័យកម្មវិធី CERN T.C., វិ។ THRESH, 1.3 ។ - ឆ្នាំ 1966 ។

9. បណ្ណាល័យកម្មវិធី CERN T.C., វិ។ កិន, 30.10 ។ - ឆ្នាំ 1968 ។

10. Glagolev V.V. et al ។ ប្រូបាប៊ីលីតេ deuteron D-state // Zeitchrift fur Physik ។ - 1996. - A 356. - P.183-186 ។

11. Glagolev V.V. អុបទិកនៃបន្ទប់ពពុះអ៊ីដ្រូសែនប្រវែងមួយម៉ែត្រ // JINR preprint ។

12. Haji Saiica M., Phys. Rev. - ឆ្នាំ 1987. - C36 ។ - P.2010 ។

13. Ladygina N.B. រង្វាស់នៃវ៉ិចទ័រ និង tensor អំណាចវិភាគក្នុង dp elastic scattering នៅថាមពល 880 MeV // European Physical Journal ។ ប្រធានបទពិសេស។ - 2008. - 162. -P.137-141.

14. Bugg D.V. et al ។ Nucleon-Nucleon សរុបឆ្លងកាត់ផ្នែកពី 1.1 ដល់ 8 GeV/c // Phys ។ Rev. ឡេត - 1996. - 146. - P.980-992.

15. Bennett G. W. et al. ការខ្ចាត់ខ្ចាយ Proton-deuteron នៅ 1 BeV, Phys ។ Rev. ឡេត - 1976. - 19. - P.387-390.

ផ្នែកឆ្លងកាត់ឌីផេរ៉ង់ស្យែល និងថាមពលវិភាគវ៉ិចទ័រនៅក្នុងការខ្ចាត់ខ្ចាយ D-P ELASTIC នៅ 2.0 GeV A.A. Terekhin 1)'2)*, V.V. Glagolev2), V.P. Ladygin2), N.B. Ladygina 2)

សាកលវិទ្យាល័យ Belgorod State,

Studencheskaja St., 14, Belgorod, 308007, Russia

2) វិទ្យាស្ថានរួមសម្រាប់ការស្រាវជ្រាវនុយក្លេអ៊ែរ,

Zholio-Kjuri St., 6, Dubna, 141980, Russia, * អ៊ីមែល៖ [អ៊ីមែលការពារ]

អរូបី។ លទ្ធផលនៃការវាស់វែងក៏ដូចជានីតិវិធីដោះស្រាយសម្រាប់ទិន្នន័យលើការពឹងផ្អែកមុំនៃវ៉ិចទ័រវិភាគអំណាច Ay និងផ្នែកឆ្លងកាត់ឌីផេរ៉ង់ស្យែលសម្រាប់ការខ្ចាត់ខ្ចាយ dp-elastic នៅ Ed = 2 GeV ត្រូវបានរាយការណ៍។ ទិន្នន័យដែលទទួលបានគឺនៅក្នុងកិច្ចព្រមព្រៀងដ៏ល្អជាមួយទិន្នន័យដែលមានស្រាប់ និងការគណនាទ្រឹស្តីដែលបានធ្វើឡើងនៅក្នុងក្របខ័ណ្ឌនៃគំរូការខ្ចាត់ខ្ចាយច្រើនដែលពឹងផ្អែក។

ពាក្យគន្លឹះ៖ ការខ្ចាត់ខ្ចាយ dp យឺត, ផ្នែកឆ្លងកាត់ឌីផេរ៉ង់ស្យែល, លទ្ធភាពវិភាគ។

480 ជូត។ | 150 UAH | $7.5 ", MouseOFF, FGCOLOR, "#FFFFCC", BGCOLOR, "#393939");" onMouseOut="return nd();"> និក្ខេបបទ - 480 rubles, ការដឹកជញ្ជូន 10 នាទី 24 ម៉ោងក្នុងមួយថ្ងៃ ប្រាំពីរថ្ងៃក្នុងមួយសប្តាហ៍ និងថ្ងៃឈប់សម្រាក

Isupov Alexander Yurievich ។ ការវាស់វែងនៃសមត្ថភាពវិភាគ tensor T20 ក្នុងប្រតិកម្មនៃការបែងចែក deuteron ទៅជា pions នៅមុំសូន្យ និងការអភិវឌ្ឍន៍កម្មវិធីសម្រាប់ប្រព័ន្ធទទួលទិន្នន័យសម្រាប់ការដំឡើងនៅលើ polarized beams: dissertation ... បេក្ខជននៃរូបវិទ្យា និងគណិតវិទ្យា៖ 01.04.16, 01.04.01. - Dubna, 2005. - 142 p.: ill. RSL OD, 61 06-1/101

សេចក្តីផ្តើម

ខ្ញុំរៀបចំការពិសោធន៍ ១៨

១.១ ការលើកទឹកចិត្ត ១៨

1.2 ការដំឡើងពិសោធន៍ 20

1.3 ការវាស់វែងវិធីសាស្រ្តនិងគំរូ 24

1.4 ការរៀបចំនិងគោលការណ៍នៃប្រតិបត្តិការនៃគន្លឹះ 33

II កម្មវិធី ៤០

II.1 សេចក្តីផ្តើម ៤០

II.2 ប្រព័ន្ធប្រមូល និងដំណើរការទិន្នន័យ qdpb ៤២

II.3 ទិដ្ឋភាពដែលអាចកំណត់រចនាសម្ព័ន្ធនៃទិន្នន័យ និងផ្នែករឹង 56

II.4 មធ្យោបាយដែលពឹងផ្អែកលើសម័យនៃការតំណាងទិន្នន័យ។ ៧០

II.5 ប្រព័ន្ធ DAQ SPHERE ៧៤

II. ៦ ប្រព័ន្ធទទួលទិន្នន័យ Polarimeter ៩២

III. លទ្ធផលពិសោធន៍ និងការពិភាក្សា ១១៦

III.1 ការវិភាគប្រភពនៃកំហុសជាប្រព័ន្ធ 116

III.២ ទិន្នន័យពិសោធន៍ ១២០

Sh.៣. ការពិភាក្សាទិន្នន័យពិសោធន៍ ១២៧

សេចក្តីសន្និដ្ឋាន 132

អក្សរសិល្ប៍ ១៣៤

ការណែនាំអំពីការងារ

ខ.១ សេចក្តីផ្តើម

ក្រដាសនិក្ខេបបទបង្ហាញពីលទ្ធផលនៃការពិសោធន៍នៃការវាស់វែងនៃ tensor វិភាគថាមពលរបស់ Ggo នៅក្នុងប្រតិកម្មនៃការបំបែកនៃ tensor polarized deuterons ទៅជា cumulative (sub-threshold) pions ។ ការវាស់វែងត្រូវបានអនុវត្តដោយការសហការ SPHERE នៅលើធ្នឹមនៃ tensor polarized deuterons នៅឯបរិវេណបង្កើនល្បឿននៃមន្ទីរពិសោធន៍ថាមពលខ្ពស់នៃវិទ្យាស្ថានរួមសម្រាប់ការស្រាវជ្រាវនុយក្លេអ៊ែរ (LHE JINR, Dubna, ប្រទេសរុស្ស៊ី) ។ ការសិក្សាអំពីប៉ូឡារីហ្សីបដែលអាចសង្កេតបានផ្តល់នូវព័ត៌មានលម្អិតបន្ថែមទៀត បើប្រៀបធៀបទៅនឹងប្រតិកម្មជាមួយភាគល្អិតដែលមិនមានប៉ូល លើអន្តរកម្ម Hamiltonian យន្តការប្រតិកម្ម និងរចនាសម្ព័ន្ធនៃភាគល្អិតដែលពាក់ព័ន្ធនឹងប្រតិកម្ម។ រហូតមកដល់បច្ចុប្បន្ន សំណួរនៃលក្ខណៈសម្បត្តិនៃស្នូលនៅចម្ងាយតូចជាង ឬអាចប្រៀបធៀបទៅនឹងទំហំនៃនុយក្លេអុង មិនត្រូវបានសិក្សាឱ្យបានគ្រប់គ្រាន់ទាំងពីទស្សនៈពិសោធន៍ និងទ្រឹស្តី។ ក្នុងចំណោមស្នូលទាំងអស់ deuteron មានការចាប់អារម្មណ៍ជាពិសេស៖ ដំបូងវាគឺជាស្នូលដែលត្រូវបានសិក្សាច្រើនបំផុតពីទស្សនៈពិសោធន៍ និងទ្រឹស្តី។ ទីពីរ សម្រាប់ deuteron ដូចជាសម្រាប់ស្នូលសាមញ្ញបំផុត វាងាយយល់អំពីយន្តការប្រតិកម្ម។ ទីបី deuteron មានរចនាសម្ព័ន្ធបង្វិលដែលមិនសំខាន់ (បង្កើនបន្ថយស្មើនឹង 1 និងពេលមិនសូន្យ quadrupole) ដែលផ្តល់នូវលទ្ធភាពពិសោធន៍ធំទូលាយសម្រាប់សិក្សាការសង្កេតដែលអាចបង្វិលបាន។ កម្មវិធីវាស់វែងក្នុងក្របខ័ណ្ឌដែលទិន្នន័យពិសោធន៍ដែលបង្ហាញក្នុងការងារធ្វើនិក្ខេបបទត្រូវបានទទួល គឺជាការបន្តធម្មជាតិនៃការសិក្សាអំពីរចនាសម្ព័ន្ធនៃនុយក្លេអ៊ែរអាតូមក្នុងប្រតិកម្មជាមួយនឹងការផលិតនៃភាគល្អិតប្រមូលផ្តុំនៅក្នុងការប៉ះទង្គិចនៃស្នូលមិនរាងប៉ូល ក៏ដូចជា Polarization អាចសង្កេតបាននៅក្នុងប្រតិកម្ម deuteron decay ។ ទិន្នន័យពិសោធន៍ដែលបានបង្ហាញនៅក្នុងការងារនិក្ខេបបទធ្វើឱ្យវាអាចឈានទៅមុខក្នុងការយល់ដឹងអំពីរចនាសម្ព័ន្ធវិលនៃ deuteron នៅចម្ងាយ internucleon តូច និងបន្ថែមព័ត៌មានអំពីរចនាសម្ព័ន្ធរបស់ deuteron ដែលទទួលបាននៅក្នុងការពិសោធន៍ជាមួយ lepton probe និងក្នុងការសិក្សាអំពីប្រតិកម្មបំបែក។ នៃ tensor polarized deuterons ហើយដូច្នេះវាហាក់ដូចជាពាក់ព័ន្ធ។ រហូតមកដល់បច្ចុប្បន្ន ទិន្នន័យដែលបានបង្ហាញនៅក្នុងការងារធ្វើនិក្ខេបបទគឺមានតែមួយប៉ុណ្ណោះ ចាប់តាំងពីការសិក្សាបែបនេះត្រូវការធ្នឹមនៃ deuterons រាងប៉ូលជាមួយនឹងថាមពលនៃ GeV ជាច្រើនដែលនៅពេលបច្ចុប្បន្ន និងពីរបីបន្ទាប់ទៀត។

ឆ្នាំនឹងអាចប្រើបានតែនៅបរិវេណ JINR LHE accelerator ដែលវាជាធម្មជាតិក្នុងការបន្តការស្រាវជ្រាវក្នុងទិសដៅនេះ។ ទិន្នន័យដែលបានលើកឡើងត្រូវបានទទួលជាផ្នែកនៃកិច្ចសហការអន្តរជាតិ ត្រូវបានគេរាយការណ៍នៅក្នុងសន្និសីទអន្តរជាតិមួយចំនួន និងបានបោះពុម្ពផងដែរនៅក្នុងទិនានុប្បវត្តិដែលបានពិនិត្យដោយមិត្តភ័ក្តិផងដែរ។

បន្ថែមទៀតនៅក្នុងជំពូកនេះ យើងបង្ហាញព័ត៌មានអំពីភាគល្អិតប្រមូលផ្តុំដែលចាំបាច់សម្រាប់ការធ្វើបទបង្ហាញបន្ថែម និយមន័យដែលបានប្រើនៅក្នុងការពិពណ៌នានៃប៉ូលលីសដែលអាចសង្កេតបាន និងក៏ផ្តល់នូវការពិនិត្យឡើងវិញសង្ខេបអំពីលទ្ធផលដែលគេស្គាល់នៅក្នុងអក្សរសិល្ប៍ស្តីពីប្រតិកម្មបំបែក deuteron ។

ខ.២ ភាគល្អិតប្រមូលផ្តុំ

ការសិក្សាអំពីភាពទៀងទាត់នៃកំណើតនៃភាគល្អិតប្រមូលផ្តុំត្រូវបានអនុវត្តចាប់តាំងពីដើមទសវត្សរ៍ទី 70 នៃសតវត្សទី XX, , , , , , , , , , , , , . ការសិក្សាអំពីប្រតិកម្មជាមួយនឹងការផលិតនៃភាគល្អិតបង្គរគឺគួរឱ្យចាប់អារម្មណ៍ដែលវាផ្តល់ព័ត៌មានអំពីឥរិយាបទនៃសមាសធាតុដែលមានសន្ទុះខ្ពស់ (> 0.2 GeV/c) នៅក្នុងការបំបែកស្នូល។ គ្រាខាងក្នុងដ៏ធំទាំងនេះត្រូវគ្នាទៅនឹងតូច (xx> 1 ដែលផ្នែកឆ្លងកាត់ក្លាយជាតូចណាស់។

ជាដំបូង អនុញ្ញាតឱ្យយើងកំណត់នូវអ្វីដែលនឹងត្រូវបានយល់បន្ថែមទៀតដោយពាក្យ "ភាគល្អិតប្រមូលផ្តុំ" (សូមមើលឧទាហរណ៍ ឯកសារយោងនៅទីនោះ)។ ភាគល្អិត ជាមួយកើតក្នុងប្រតិកម្ម៖

អាក + អេទំ -Ї- គ + x, (1)

ត្រូវបានគេហៅថា "បណ្តុំ" ប្រសិនបើលក្ខខណ្ឌទាំងពីរខាងក្រោមត្រូវបានបំពេញ៖

ភាគល្អិត c ត្រូវបានផលិតនៅក្នុងតំបន់ kinematic ដែលមិនអាចចូលដំណើរការបាននៅក្នុងការប៉ះទង្គិចនៃ nucleon សេរីដែលមានសន្ទុះដូចគ្នាក្នុងមួយ nucleon ដូចទៅនឹង nuclei A/ និង អាសប្រតិកម្ម (1);

ភាគល្អិត ជាមួយជាកម្មសិទ្ធិរបស់ផ្នែកបំបែកនៃភាគល្អិតដែលប៉ះទង្គិចគ្នា i.e. ត្រូវតែធ្វើ

\Yនៅ- យគ\^\Yក-Yc\, (2)

កន្លែងណា យីគឺជាល្បឿននៃភាគល្អិតដែលត្រូវគ្នា z ។ វាធ្វើតាមលក្ខខណ្ឌដំបូងដែលយ៉ាងហោចណាស់មួយនៃភាគល្អិតដែលប៉ះទង្គិចគ្នាត្រូវតែជាស្នូល។ វាអាចត្រូវបានគេមើលឃើញពីលក្ខខណ្ឌទីពីរដែលភាគល្អិតបុកបញ្ចូលនិយមន័យនេះ asymmetrically ។ ក្នុងករណីនេះ ភាគល្អិតដែលនៅជិតទៅនឹងសន្ទុះនៃល្បឿននឹងត្រូវបានគេហៅថា ភាគល្អិតបំបែក ហើយមួយទៀតនៃភាគល្អិតដែលប៉ះទង្គិចនឹងត្រូវបានគេហៅថា ភាគល្អិតដែលការបែកបាក់កើតឡើង។ ជាធម្មតា ការពិសោធន៍ជាមួយការផលិតនៃភាគល្អិតប្រមូលផ្តុំត្រូវបានបង្កើតឡើងតាមរបៀបដែលភាគល្អិតដែលបានរកឃើញស្ថិតនៅខាងក្រៅចន្លោះពេលលឿន [Vpn, )%]។ ក្នុងករណីនេះលក្ខខណ្ឌទីពីរកាត់បន្ថយទៅនឹងតម្រូវការនៃថាមពលប៉ះទង្គិចធំគ្រប់គ្រាន់:

\Uឡើង - នៅជាមួយ\ « \Yអាល់~ យគ\ = |U L// - យគ\ + \Yក- យអាល់\ . (4)

វាធ្វើតាមទិន្នន័យពិសោធន៍ (សូមមើលឧទាហរណ៍ , , , , , , , , ) ដែលសម្រាប់ការពិសោធន៍លើគោលដៅថេរ រូបរាងនៃវិសាលគមនៃភាគល្អិតបន្តបន្ទាប់បន្សំខ្សោយអាស្រ័យលើថាមពលប៉ះទង្គិច ដោយចាប់ផ្តើមពីថាមពលនៃភាគល្អិតឧប្បត្តិហេតុ។ ធ > 3-4 GeV ។ សេចក្តីថ្លែងការណ៍នេះត្រូវបានបង្ហាញនៅក្នុងរូបភព។ 1, ផលិតឡើងវិញពី , ដែលបង្ហាញពីការពឹងផ្អែកលើថាមពលនៃប្រូតុងឧប្បត្តិហេតុ: (ខ) សមាមាត្រនៃលទ្ធផលនៃ pions នៃសញ្ញាផ្សេងគ្នា 7r ~ / tr + និង (a) ប៉ារ៉ាម៉ែត្រនៃជម្រាលបញ្ច្រាសនៃវិសាលគម T 0 ។ សម្រាប់ការប៉ាន់ស្មាន Edcr/dp= Sehr(- T^/Tq)ផ្នែកឈើឆ្កាងសម្រាប់ការផលិត pions ប្រមូលផ្តុំដែលវាស់វែងនៅមុំ 180 ។ នេះមានន័យថាឯករាជ្យនៃរូបរាងរបស់ spectra ពីថាមពលបឋមចាប់ផ្តើមជាមួយនឹងភាពខុសគ្នានៃល្បឿននៃភាគល្អិតដែលបុក។ \ យ៉ាយូ- យអាល់\ > 2.

លំនាំដែលបានបង្កើតឡើងមួយទៀតគឺភាពឯករាជ្យនៃវិសាលគមនៃភាគល្អិតដែលប្រមូលផ្តុំពីប្រភេទនៃភាគល្អិតដែលការបែកខ្ញែកកើតឡើង (សូមមើលរូបភាពទី 2) ។

ចាប់តាំងពីក្រដាសនិក្ខិត្តកម្មពិចារណាលើទិន្នន័យពិសោធន៍លើការបែងចែក deuterons polarized ទៅជា pions បង្គរ ភាពទៀងទាត់ដែលបានបង្កើតឡើងក្នុងប្រតិកម្មជាមួយនឹងការផលិតនៃភាគល្អិតដែលប្រមូលផ្តុំ (ការពឹងផ្អែកលើម៉ាស់អាតូមនៃស្នូលដែលបែកខ្ញែក ការពឹងផ្អែកលើប្រភេទនៃភាគល្អិតដែលបានរកឃើញ។ល។) នឹងមិនត្រូវបានពិភាក្សាលម្អិតបន្ថែមទៀតទេ។ បើចាំបាច់ ពួកគេអាចរកឃើញនៅក្នុងការពិនិត្យឡើងវិញ៖ , , , .

- ម៉ោង

ម៉ោង 40 ZO

ម і-

ការពិសោធន៍បច្ចុប្បន្ន

អំពី 7G*1TG "ខ្ញុំ

+ -

ការពិសោធន៍បច្ចុប្បន្ន v ឯកសារយោង ៦

អង្ករ។ 1: ការពឹងផ្អែកលើថាមពលនៃប្រូតុងឧបទ្ទវហេតុ (ធរ) (a) ប៉ារ៉ាម៉ែត្រជម្រាលបញ្ច្រាស T 0 និង (b) សមាមាត្រនៃលទ្ធផល tt ~/tg + , រួមបញ្ចូលដោយចាប់ផ្តើមពីថាមពល pion នៃ 100 MeV ។ រូបភាព និងទិន្នន័យដែលសម្គាល់ដោយរង្វង់ត្រូវបានយកចេញពី . ទិន្នន័យដែលសម្គាល់ដោយត្រីកោណត្រូវបានដកស្រង់ចេញពី .

B.3 ការពិពណ៌នាអំពីរដ្ឋប៉ូលនៃភាគល្អិតជាមួយនឹងការបង្វិល 1

ដើម្បីភាពងាយស្រួលនៃការធ្វើបទបង្ហាញបន្ថែមទៀត យើងផ្តល់ទិដ្ឋភាពសង្ខេបនៃគោលគំនិត , ដែលត្រូវបានប្រើក្នុងការពិពណ៌នាអំពីប្រតិកម្មនៃភាគល្អិតជាមួយនឹងការបង្វិល 1 ។

នៅក្រោមលក្ខខណ្ឌពិសោធន៍ធម្មតា បណ្តុំនៃភាគល្អិតបង្វិល (ធ្នឹម ឬគោលដៅ) ត្រូវបានពិពណ៌នាដោយម៉ាទ្រីសដង់ស៊ីតេ Rលក្ខណៈសម្បត្តិសំខាន់ៗមានដូចខាងក្រោម៖

ការធ្វើឱ្យធម្មតា Sp(jo) = 1 ។

hermiticity p = ទំ + .

ឃ-ហ"

.,- ពីf

អូ - ស៊ី 4 - បsh l

, . f,

" -" -. і.. -|-і-

អថេរមាត្រដ្ឋានរួម Xជាមួយ

អង្ករ។ 2: ការពឹងផ្អែកនៃផ្នែកឆ្លងកាត់សម្រាប់ការផលិតនៃភាគល្អិតបន្តនៅលើអថេរ scaling cumulative Xជាមួយ (57) (សូមមើលកថាខណ្ឌ III.2) សម្រាប់ការបំបែកនៃធ្នឹម deuteron នៅលើគោលដៅផ្សេងៗទៅជា pions នៅមុំសូន្យ។ រូបភាពថតចេញពីការងារ។

3. ជាមធ្យមពីប្រតិបត្តិករ អំពីការគណនារបៀប (O) = Sp(Op)។

បន្ទាត់រាងប៉ូលនៃក្រុមមួយ (សម្រាប់ភាពច្បាស់លាស់ ធ្នឹមមួយ) នៃភាគល្អិតជាមួយនឹងការបង្វិល 1/2 ត្រូវបានកំណត់លក្ខណៈដោយទិសដៅ និងតម្លៃមធ្យមនៃការបង្វិល។ ទាក់ទងនឹងភាគល្អិតដែលមានវិល 1 គួរតែបែងចែករវាងវ៉ិចទ័រ និងបន្ទាត់ប៉ូល ពាក្យ "tensor polarization" មានន័យថាការពិពណ៌នានៃភាគល្អិតដែលមាន spin 1 ប្រើ tensor នៃចំណាត់ថ្នាក់ទីពីរ។ ជាទូទៅ ភាគល្អិតដែលមានការបង្វិល/ត្រូវបានពិពណ៌នាដោយ rank tensor 21, ដូច្នេះសម្រាប់ // 1 គួរតែបែងចែករវាងប៉ារ៉ាម៉ែត្រប៉ូលនៃជួរទី 2 និងទី 3 ហើយដូច្នេះនៅលើ។

នៅឆ្នាំ 1970 នៅឯសន្និសីទអន្តរជាតិលើកទី 3 ស្តីពីបាតុភូតប៉ូលឡាញីសិន អ្វីដែលគេហៅថា អនុសញ្ញាម៉ាឌីសុន ត្រូវបានអនុម័ត ដែលជាពិសេសធ្វើនិយ័តកម្មសញ្ញាណ និងពាក្យសម្រាប់ពិសោធន៍ប៉ូឡារីសនីយកម្ម។ នៅពេលថតប្រតិកម្មនុយក្លេអ៊ែរ L(a, b) ខព្រួញត្រូវបានដាក់ពីលើភាគល្អិតដែលមានប្រតិកម្មក្នុងស្ថានភាពប៉ូល ឬស្ថានភាពប៉ូឡារីសៀត្រូវបានអង្កេត។ ឧទាហរណ៍ សញ្ញាណ 3 H(rf,n) 4 គាត់មានន័យថាគោលដៅដែលមិនមានរាងប៉ូល 3 H ត្រូវបានបំផ្ទុះដោយ deuterons polarized ឃហើយការប៉ូលនៃនឺត្រុងលទ្ធផលត្រូវបានអង្កេត។

នៅពេលនិយាយអំពីការវាស់ប៉ូលនៃភាគល្អិត ខនៅក្នុងប្រតិកម្មនុយក្លេអ៊ែរ យើងមានន័យថាដំណើរការ L(a, ខ) ខ,ទាំងនោះ។ ក្នុងករណីនេះ ធ្នឹម និងគោលដៅមិនមានរាងប៉ូលទេ។ ប៉ារ៉ាម៉ែត្រដែលពិពណ៌នាអំពីការផ្លាស់ប្តូរនៅក្នុងផ្នែកឆ្លងកាត់ប្រតិកម្មនៅពេលដែលទាំងធ្នឹមឬគោលដៅ (ប៉ុន្តែមិនមែនទាំងពីរ) ត្រូវបានរាងប៉ូលត្រូវបានគេហៅថាអំណាចវិភាគនៃប្រតិកម្មនៃទម្រង់។ ក (ក, ខ) ខ។ដូច្នេះ ក្រៅពីករណីពិសេស ភាពរាងប៉ូល និងសមត្ថភាពវិភាគត្រូវតែបែងចែកឱ្យច្បាស់ ព្រោះវាកំណត់លក្ខណៈនៃប្រតិកម្មផ្សេងៗគ្នា។

ប្រភេទប្រតិកម្ម A(a,b)B,A(a,b)Bល។ ត្រូវបានគេហៅថាប្រតិកម្មផ្ទេរប៉ូល។ ប៉ារ៉ាម៉ែត្រដែលទាក់ទងនឹងពេលវេលាបង្វិលនៃភាគល្អិតមួយ។ ខនិងភាគល្អិត a ត្រូវបានគេហៅថាមេគុណផ្ទេរប៉ូល

ពាក្យ "ទំនាក់ទំនងបង្វិល" ត្រូវបានអនុវត្តចំពោះការពិសោធន៍លើការសិក្សាអំពីប្រតិកម្មនៃទម្រង់ ក (ក, ខ) ខនិង A(a,b)B,ជាងនេះទៅទៀត ក្នុងករណីចុងក្រោយ ប៉ូលនៃភាគល្អិតលទ្ធផលទាំងពីរត្រូវតែវាស់វែងក្នុងព្រឹត្តិការណ៍ដូចគ្នា។

នៅក្នុងការពិសោធន៍ជាមួយធ្នឹមនៃភាគល្អិតរាងប៉ូល (ការវាស់វែងនៃសមត្ថភាពវិភាគ) ដោយអនុលោមតាមអនុសញ្ញា Madison អ័ក្ស zដឹកនាំដោយសន្ទុះនៃភាគល្អិតធ្នឹម kjន, អ័ក្ស y -នៅលើ ទៅ(ទំ X kចេញ(ឧ. កាត់កែងទៅនឹងយន្តហោះប្រតិកម្ម) និងអ័ក្ស Xត្រូវ​តែ​ត្រូវ​បាន​ដឹកនាំ​ដូច្នេះ​ថា​ប្រព័ន្ធ​កូអរដោណេ​លទ្ធផល​គឺ​ជា​ដៃស្តាំ។

ស្ថានភាព Polarization នៃប្រព័ន្ធនៃភាគល្អិតជាមួយនឹងការបង្វិល ខ្ញុំអាចត្រូវបានពិពណ៌នាយ៉ាងពេញលេញដោយ (2/+1) 2 -1 ប៉ារ៉ាម៉ែត្រ។ ដូច្នេះសម្រាប់ភាគល្អិតដែលមានវិល 1/2 ប៉ារ៉ាម៉ែត្របី ភីបង្កើតជាវ៉ិចទ័រ Rហៅថាវ៉ិចទ័រប៉ូល កន្សោមនៅក្នុងលក្ខខណ្ឌនៃការបង្វិល 1/2 ប្រតិបត្តិករ តំណាង ក,ខាងក្រោម៖

ភី =yy,Z, (5)

ដែលតង្កៀបមុំមានន័យថាជាមធ្យមលើភាគល្អិតទាំងអស់នៃក្រុម (ក្នុងករណីរបស់យើង ធ្នឹម) ។ តម្លៃ​ដាច់ខាត រមានកំណត់ \p\ 1. ប្រសិនបើ​យើង​លាយ​ភាគល្អិត n + ដោយ​មិន​ស៊ីសង្វាក់គ្នា​ក្នុង​ស្ថានភាព​បង្វិល​សុទ្ធ ឧ. polarized ទាំងស្រុងនៅក្នុងទិសដៅដែលបានផ្តល់ឱ្យមួយចំនួន ហើយ n_ ភាគល្អិតប៉ូលទាំងស្រុងនៅក្នុងទិសដៅផ្ទុយ បន្ទាត់រាងប៉ូលនឹងត្រូវបាន p =" + ^ ~ ឬ

+ p = ន + ~N_, (6)

ប្រសិនបើនៅក្រោម ន + = ទំទំ+ ទំ _ និង JV_ = ~jf^- យល់ពីប្រភាគនៃភាគល្អិតនៅក្នុងរដ្ឋទាំងពីរ។

ចាប់តាំងពីប៉ូលនៃភាគល្អិតជាមួយនឹងការបង្វិល 1 ត្រូវបានពិពណ៌នាដោយ tensor ការតំណាងរបស់វាកាន់តែស្មុគស្មាញ និងមិនសូវមើលឃើញ។ ប៉ារ៉ាម៉ែត្រ Polarization គឺជាបរិមាណដែលអាចសង្កេតបាន។

ប្រតិបត្តិករបង្វិល 1, ស.សំណុំនិយមន័យពីរផ្សេងគ្នាសម្រាប់ប៉ារ៉ាម៉ែត្រប៉ូលដែលត្រូវគ្នាត្រូវបានប្រើ - Cartesian tensor moments រី rcនិងបង្វិល tensors tjsq. នៅក្នុងកូអរដោនេ Cartesian យោងតាមអនុសញ្ញា Madison ប៉ារ៉ាម៉ែត្រប៉ូលត្រូវបានកំណត់ជា

ភី= (ស៊ី)(Vector Polarization), (7)

ភីច- -?(SiSj.+ SjSi)- ២៥ អាយ(8)

កន្លែងណា ស-ប្រតិបត្តិករបង្វិល 1, ខ្ញុំ, ច= x,y,z ។ដោយសារតែ

S(S+1)។= 2 , (9)

យើងមានទំនាក់ទំនង

Рхх + Ruy + Pzz = 0 (10)

ដូច្នេះ ប៉ូលលីស័រត្រូវបានពិពណ៌នាដោយបរិមាណឯករាជ្យចំនួនប្រាំ (ទំzx, រយូ, រហ៊, ទំXz, Pyz)->ដែលរួមជាមួយនឹងធាតុផ្សំទាំងបីនៃវ៉ិចទ័រប៉ូលឡាសៀ ផ្តល់ប៉ារ៉ាម៉ែត្រចំនួនប្រាំបីសម្រាប់ការពិពណ៌នាអំពីស្ថានភាពប៉ូលនៃភាគល្អិតជាមួយនឹងការបង្វិល 1។ ម៉ាទ្រីសដង់ស៊ីតេដែលត្រូវគ្នាអាចត្រូវបានសរសេរជា៖

P = \i^ + \is + \vij(SiSj+ SjSi)) ។. (11)

ការពិពណ៌នាអំពីស្ថានភាពបន្ទាត់រាងប៉ូលនៅក្នុងលក្ខខណ្ឌនៃ spin tensors គឺងាយស្រួល ដោយសារពួកវាមានភាពងាយស្រួលជាង Cartesian ពួកវាត្រូវបានបំប្លែងកំឡុងពេលបង្វិលនៃប្រព័ន្ធកូអរដោនេ។ ឧបករណ៏បង្វិលត្រូវបានទាក់ទងគ្នាទៅវិញទៅមកដោយទំនាក់ទំនងខាងក្រោម (សូមមើល)៖

hq~ ន(fc i9i fc 2&|fcg)4 w ,4 2(ft , (12)

កន្លែងណា (គីគីក 2 q2\kq) ~មេគុណ Clebsch-Gordan និង ន- មេគុណនៃការធ្វើឱ្យធម្មតា, បានជ្រើសរើសដូច្នេះលក្ខខណ្ឌត្រូវបានបំពេញ

Sp.(MU) = (^+1)^,^ (13)

ពេលវេលាបង្វិលទាបបំផុតគឺ៖

І 11 \u003d 7 ^ (^ + ^ y) "(14)

t\ -\ = -^(Sx- អាយអេសy) .

សម្រាប់ការបង្វិល/សន្ទស្សន៍ ទៅដំណើរការតម្លៃពី 0 ទៅ 21, a |e| j. តម្លៃអវិជ្ជមាន qអាចត្រូវបានលុបចោលព្រោះមានការតភ្ជាប់ tk _ q = (-1)41 + $# បង្វិល 1 គ្រាតង់ស៊័រស្វ៊ែរត្រូវបានកំណត់ជា

t\\ ~ ~*-( សx ) (Vector Polarization),

tii.= -&(( សស+ អ៊ីស៊ី) សg.+ សx(សx+ អាយអេសy)) ,

សួស្តី = 2 ((សx+ អ៊ីស៊ី) 2 ) (តង់ស៊័រប៉ូឡូរីស) ។

ដូច្នេះ បន្ទាត់រាងប៉ូលវ៉ិចទ័រត្រូវបានពិពណ៌នាដោយប៉ារ៉ាម៉ែត្របី៖ ពិត t\oនិងទូលំទូលាយ "ទូ,និងបន្ទាត់ប៉ូលតង់ស៊ីតេ - ប្រាំ: I20 ពិត និងស្មុគស្មាញ I2b ^22-

បន្ទាប់មក ពិចារណាពីស្ថានភាពនៅពេលដែលប្រព័ន្ធបង្វិលមានស៊ីមេទ្រីអ័ក្សទាក់ទងទៅនឹងអ័ក្ស С (ចំណាំ zទុកសម្រាប់ប្រព័ន្ធសំរបសំរួលដែលទាក់ទងនឹងប្រតិកម្មដែលកំពុងពិចារណាដូចបានរៀបរាប់ខាងលើ)។ ករណីពិសេសនេះគឺគួរឱ្យចាប់អារម្មណ៍ព្រោះធ្នឹមពីប្រភពនៃអ៊ីយ៉ុងប៉ូលជាធម្មតាមានស៊ីមេទ្រីអ័ក្ស។ អនុញ្ញាតឱ្យយើងស្រមៃមើលស្ថានភាពបែបនេះជាល្បាយមិនស៊ីសង្វាក់គ្នាដែលមានប្រភាគ N+ភាគល្អិតជាមួយនឹងការបង្វិលតាមបណ្តោយ, ប្រភាគ ន-ភាគល្អិតដែលមានការបង្វិលតាមបណ្តោយ - និងប្រភាគ JVo នៃភាគល្អិតដែលមានការបង្វិលចែកចាយស្មើៗគ្នាក្នុងទិសដៅក្នុងយន្តហោះកាត់កែងទៅ k ។ ក្នុងករណីនេះមានតែពេលប៉ូឡារីស៉ីសពីរនៃធ្នឹមគឺមិនសូន្យ។ tទៅ (ឬ sch)និង t 2 សំណួរ(ឬ R#)អនុញ្ញាតឱ្យយើងដឹកនាំអ័ក្សបរិមាណតាមអ័ក្សស៊ីមេទ្រី C ហើយជំនួសខ្ញុំដោយសញ្ញាណ t និង z to (") វាច្បាស់ណាស់ថា (*%) គឺស្មើនឹង ន + - iV_ និងយោងតាម ​​(15) និង (7):

tyu = \\-(iV+-JV_) ឬ (17)

p = (ន + - i\L) (បន្ទាត់រាងប៉ូលវ៉ិចទ័រ)។

ពី (16) និង (8) វាធ្វើតាមនោះ។

T2o = -^(l-3iVo) ឬ (18)

Ptf= (1 - 3iVo) (តង់ស៊័រ រឺ ការតម្រឹម),

កន្លែងដែលវាត្រូវបានគេប្រើ (JV + + i\L) = (1 - iV 0) ។

ប្រសិនបើពេលវេលាទាំងអស់នៃចំណាត់ថ្នាក់ទី 2 គឺអវត្តមាន (ន 0 = 1/3) និយាយអំពីបន្ទាត់រាងប៉ូលនៃធ្នឹមវ៉ិចទ័រសុទ្ធសាធ។ តម្លៃអតិបរមាដែលអាចធ្វើបាននៃបន្ទាត់រាងប៉ូលនៃធ្នឹមបែបនេះ

tії" = yfifiឬ C 19)

pmax _ 2/3 (ប៉ូលវ៉ិចទ័រសុទ្ធ)។

សម្រាប់​ករណី​នៃ​ការ​ប៉ូលតង់ស៊ីតេសុទ្ធសាធ (tu = 0) ពីសមីការ (17) និង (18) យើងទទួលបាន

-y/2 2 ខ្លាញ់ (20)

ព្រំដែនទាបត្រូវគ្នា។ ទេ = 1, កំពូល - N+ ~ N_= 1/2.

ជាទូទៅអ័ក្សស៊ីមេទ្រី ពីធ្នឹមប៉ូលពីប្រភពអាចត្រូវបានតម្រង់ទិសដោយបំពានដោយគោរពតាមប្រព័ន្ធកូអរដោណេ xyz,ទាក់ទងនឹងប្រតិកម្មនៅក្នុងសំណួរ។ អនុញ្ញាតឱ្យយើងបង្ហាញពីពេលវេលាបង្វិលនៅក្នុងប្រព័ន្ធនេះ។ ប្រសិនបើទិសអ័ក្ស (កំណត់ដោយមុំ / 3 (រវាងអ័ក្ស zនិង គ) និង f(ការបង្វិលនៅលើ - fជុំវិញអ័ក្ស zនាំអ័ក្ស C ចូលទៅក្នុងយន្តហោះ yz),ដូចដែលបានបង្ហាញនៅក្នុងរូបភព។ 3 និងនៅក្នុងប្រព័ន្ធ ពីបន្ទាត់រាងប៉ូលនៃធ្នឹមគឺ t\ 0 , m 20 បន្ទាប់មកពេលវេលា tensor នៅក្នុងប្រព័ន្ធ ឆ្នាំគឺស្មើគ្នា៖

គ្រា​វ៉ិចទ័រ៖ ពេល​តានស័រ៖

t 20 = y(3cos 2 /?- i), (21)

វា។ន = ^8 IP0Єប្រសិនបើ. រហូតដល់= " %T2 % Siljgcos/fe**",

y/2 y/2

ក្នុងករណីទូទៅផ្នែកអថេរ a = Edijdpប្រតិកម្ម A(a,b)Bត្រូវបានសរសេរជា៖

បរិមាណ ធ)sch ត្រូវបានគេហៅថា សមត្ថភាពវិភាគនៃប្រតិកម្ម។ អនុសញ្ញា Madison ផ្តល់អនុសាសន៍ថា tensor វិភាគអំណាចត្រូវបានតំណាងថាជា Tkq (ស្វ៊ែរ) និង កវា។អាស(Cartesian) ។ សមត្ថភាពវិភាគចំនួនបួន - វ៉ិចទ័រ GTនិង និង tensor T 20, ធជី\ និង Тії

អង្ករ។ 3: ការតំរង់ទិសនៃអ័ក្សស៊ីមេទ្រី (ធ្នឹមប៉ូលដែលទាក់ទងទៅនឹងប្រព័ន្ធកូអរដោណេ xyz,ទាក់ទងនឹងប្រតិកម្ម xz-យន្តហោះប្រតិកម្ម, /3 - មុំរវាងអ័ក្ស z(ទិសដៅនៃធ្នឹមឧប្បត្តិហេតុ) និង, ការបង្វិលនៅលើ - fជុំវិញអ័ក្ស zអ័ក្សនាំមុខ; ចូលទៅក្នុងយន្តហោះ yz

- គឺពិតប្រាកដដោយសារតែការអភិរក្សស្មើភាពគ្នា និង 7\ 0 = 0 ។ ដោយពិចារណាលើការរឹតបន្តឹងទាំងនេះ សមីការ (22) មានទម្រង់៖

a = ក្រូ, , , ។ សរុបមក វិសាលគមពិសោធន៍ដែលទទួលបានត្រូវបានពិពណ៌នាយ៉ាងល្អដោយវិសាលគម

យន្តការ tator ដោយប្រើ WFD ធម្មតា ឧទាហរណ៍ Reid ឬ Paris WFD ។

អង្ករ។ ៥៖ ការចែកចាយសន្ទុះដែលទាក់ទង Nucleon នៅក្នុង deuteron ដែលស្រង់ចេញពីទិន្នន័យពិសោធន៍សម្រាប់ប្រតិកម្មផ្សេងៗដែលពាក់ព័ន្ធនឹង deuteron ។ រូបភាពថតចេញពីការងារ។

ដូច្នេះពីរូបភព។ 5 បង្ហាញថាការចែកចាយសន្ទុះនៃនុយក្លេអុងនៅក្នុង deuteron គឺស្ថិតក្នុងការព្រមព្រៀងគ្នាដ៏ល្អ ដែលដកស្រង់ចេញពីទិន្នន័យសម្រាប់ប្រតិកម្ម៖ ការខ្ចាត់ខ្ចាយមិនស្មើគ្នានៃអេឡិចត្រុងនៅលើ deuteron d (e, e") X, ការខ្ចាត់ខ្ចាយនៃប្រូតុង-ឌឺតេរ៉ុន ថយក្រោយ p(d,p)dនិងការដួលរលំនៃ deuteron នេះ។ លើកលែងតែចន្លោះពេលជីពចរខាងក្នុង ទៅពី 300 ទៅ 500 MeV/c ទិន្នន័យត្រូវបានពិពណ៌នាដោយយន្តការអ្នកទស្សនាដោយប្រើ Paris PFD ។ យន្តការបន្ថែមត្រូវបានអំពាវនាវដើម្បីពន្យល់ពីភាពខុសគ្នានៅក្នុងតំបន់នេះ។ ជាពិសេស ដោយគិតគូរពីការចូលរួមចំណែកពី pion rescattering នៅក្នុងរដ្ឋកម្រិតមធ្យម , ធ្វើឱ្យវាអាចធ្វើទៅបានដើម្បីពណ៌នាទិន្នន័យយ៉ាងពេញចិត្ត។ ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយភាពមិនច្បាស់លាស់នៅក្នុងការគណនាគឺប្រហែល 50 % ដោយសារតែភាពមិនច្បាស់លាស់នៅក្នុងចំណេះដឹងនៃមុខងារ vertex អ៊ីន,ដែលលើសពីនេះទៀតនៅក្នុងការគណនាបែបនេះត្រូវតែដឹងនៅខាងក្រៅសែលម៉ាស។ នៅក្នុងការងារនេះ ដើម្បីពន្យល់ពីវិសាលគមពិសោធន៍ យើងបានគិតគូរពីការពិតដែលថាសម្រាប់សន្ទុះខាងក្នុងធំ (ឧទាហរណ៍ ចម្ងាយរវាងចន្លោះតូច)

យ៉ានី ផ្ទះសំណាក់- 0,2/"ទៅ)កម្រិតសេរីភាពមិនមែននុយក្លេអ៊ែរអាចលេចឡើង។ ជាពិសេសនៅក្នុងការងារនោះ សារធាតុផ្សំនៃសមាសធាតុប្រាំមួយ-quark \6q),ប្រូបាប៊ីលីតេគឺ ~-4.% ។

ដូច្នេះ គេអាចកត់សម្គាល់បានថា សរុបមក វិសាលគមនៃប្រូតុងដែលទទួលបានក្នុងអំឡុងពេលបែងចែក deuterons ទៅជាប្រូតុងនៅមុំសូន្យ អាចត្រូវបានពិពណ៌នារហូតដល់ពេលខាងក្នុងនៃ ~ 900 MeV/c ។ ក្នុងករណីនេះ ចាំបាច់ត្រូវគិតគូរពីដ្យាក្រាមខាងក្រោមបន្ទាប់ពីការប៉ាន់ប្រមាណនៃសន្ទុះ ឬកែប្រែ PFD ដោយគិតពីការបង្ហាញដែលអាចកើតមាននៃដឺក្រេនៃសេរីភាព។

polarization ដែលអាចសង្កេតបានសម្រាប់ប្រតិកម្មបំបែក deuteron មានភាពរសើបចំពោះការរួមចំណែកដែលទាក់ទងនៃសមាសធាតុ PFD ដែលត្រូវគ្នាទៅនឹង momenta មុំផ្សេងគ្នា ដូច្នេះការពិសោធន៍ជាមួយ deuterons polarized ផ្តល់ព័ត៌មានបន្ថែមអំពីរចនាសម្ព័ន្ធ deuteron និងយន្តការប្រតិកម្ម។ នាពេលបច្ចុប្បន្ននេះ មានទិន្នន័យពិសោធន៍យ៉ាងទូលំទូលាយលើ tensor វិភាគថាមពល ធ 2 អំពីសម្រាប់ប្រតិកម្មបំបែកនៃ tensor polarized deuterons ។ ការបញ្ចេញមតិដែលត្រូវគ្នានៅក្នុងយន្តការអ្នកទស្សនាត្រូវបានផ្តល់ឱ្យខាងលើ សូមមើល (30) ។ ទិន្នន័យពិសោធន៍សម្រាប់ ធ 2 q,ទទួលបាននៅក្នុងស្នាដៃ , , , , , , , , , ត្រូវបានបង្ហាញនៅក្នុងរូបភព។ 6 ដែលបង្ហាញថាចាប់ផ្តើមពីសន្ទុះខាងក្នុងនៃលំដាប់ 0.2 × 0.25 GeV/c ទិន្នន័យមិនត្រូវបានពិពណ៌នាដោយ PFDs សមាសភាគពីរដែលទទួលយកជាទូទៅទេ។

គណនេយ្យសម្រាប់អន្តរកម្មនៅក្នុងរដ្ឋចុងក្រោយធ្វើអោយប្រសើរឡើងនូវកិច្ចព្រមព្រៀងជាមួយទិន្នន័យពិសោធន៍រហូតដល់ពេលមួយនៃលំដាប់នៃ 0.3 GeV/c ។ គណនេយ្យសម្រាប់ការរួមចំណែកនៃសមាសភាគប្រាំមួយ-quark នៅក្នុង deuteron អនុញ្ញាតឱ្យមនុស្សម្នាក់ដើម្បីពណ៌នាទិន្នន័យរហូតដល់ពេលខាងក្នុងនៃលំដាប់នៃ 0.7 GeV / c ។ ឥរិយាបទ ធ 2 អំពីសម្រាប់សន្ទុះនៃលំដាប់នៃ 0.9 - L 1 GeV/c គឺស្ថិតនៅក្នុងការព្រមព្រៀងដ៏ល្អបំផុតជាមួយនឹងការគណនាក្នុងក្របខ័ណ្ឌនៃ QCD ដោយប្រើវិធីសាស្រ្តកាត់បន្ថយទំហំនុយក្លេអ៊ែរ។ , យកទៅក្នុងគណនី antisymmetrization នៃ quarks ពី nucleon ផ្សេងគ្នា។

ដូច្នេះ​សរុប​សេចក្តី​ដូច​ខាង​លើ៖

ទិន្នន័យពិសោធន៍សម្រាប់ផ្នែកឆ្លងកាត់ការបែងចែកនៃ deuterons unpolarized ទៅជាប្រូតុងនៅមុំសូន្យអាចត្រូវបានពិពណ៌នានៅក្នុងលក្ខខណ្ឌនៃគំរូ nucleon ។

រហូតមកដល់ពេលនេះទិន្នន័យសម្រាប់ T20 ត្រូវបានពិពណ៌នាតែនៅក្នុងលក្ខខណ្ឌនៃកម្រិតដែលមិនមែនជានុយក្លេអ៊ែរ។

ការវាស់វែងតាមវិធីសាស្រ្ត និងការធ្វើគំរូ

ការវាស់វែងនៃសមត្ថភាពវិភាគ tensor G20 នៃប្រតិកម្ម d + A -(0 - 0) + X ការបែងចែកនៃ deuterons polarized relativistic ទៅជា pions បន្តត្រូវបានអនុវត្តនៅលើឆានែល 4V នៃប្រព័ន្ធទាញយកយឺតនៃ Synchrophasotron LHE JINR ។ ប៉ុស្តិ៍លេខ 4B ស្ថិតនៅក្នុងសាលវាស់ស្ទង់ដ៏សំខាន់នៃអគារបង្កើនល្បឿន (អគារ 205) ។ ប៉ូឡូញ ឌីតេរ៉ុន ត្រូវបានបង្កើតឡើងដោយប្រភព POLYA-RIS ដែលត្រូវបានពិពណ៌នានៅក្នុង .

ការវាស់វែងត្រូវបានអនុវត្តក្រោមលក្ខខណ្ឌដូចខាងក្រោម: 1. តម្លៃ stretching (ពេលវេលាដក) នៃធ្នឹមគឺ 400 500 ms; 2. អត្រាពាក្យដដែលៗ 0.1 Hz; 3. អាំងតង់ស៊ីតេប្រែប្រួលក្នុងចន្លោះពី 1109 ទៅ 5109 deuterons ក្នុងមួយដំណក់; 4. ទំហំនៃប៉ូលតង់ស៊ីតេនៃធ្នឹម deuteron គឺ pzz 0.60-0.77 ប្រែប្រួលបន្តិច (ដោយមិនលើសពី 10% សូមមើល .25; 5: អ័ក្ស quantization សម្រាប់ polarization តែងតែត្រូវបានដឹកនាំបញ្ឈរ; 6. រដ្ឋ polarization បីត្រូវបានផ្តល់ជូន - "+" (សញ្ញាវិជ្ជមាននៃបន្ទាត់រាងប៉ូល), "-" (សញ្ញាអវិជ្ជមាននៃ polarization), "0" (អវត្តមាននៃ polarization) ដែលបានផ្លាស់ប្តូររាល់វដ្តបង្កើនល្បឿន ដូច្នេះក្នុង 3 វដ្តបន្តបន្ទាប់គ្នា។ ធ្នឹមមានសភាពរាងប៉ូលខុសៗគ្នា។ នៅក្នុងស៊េរីដំបូងនៃការវាស់វែងដែលបានធ្វើឡើងនៅខែមីនា ឆ្នាំ 1995 ទំហំនៃវ៉ិចទ័រ និងបន្ទាត់រាងប៉ូលត្រូវបានវាស់នៅដើម និងចុងបញ្ចប់នៃវដ្តពេញលេញ (វគ្គ) នៃការវាស់វែងដោយប្រើប៉ូលាដែលមានថាមពលខ្ពស់ដែលបានពិពណ៌នានៅក្នុងការងារ - ដូច្នេះ - ហៅ។ ប៉ូលីម៉ែត្រ ALPHA ។

នៅក្នុងស៊េរីដំបូងនៃការវាស់វែង , , , យើងបានប្រើមួយដែលបង្ហាញក្នុងរូប។ 8 គឺជាការកំណត់រចនាសម្ព័ន្ធនៃការដំឡើងជាមួយនឹងគោលដៅដែលមានទីតាំងនៅផ្តោត F3 (យើងនឹងហៅវាថា "ការរៀបចំដំបូង" សម្រាប់ភាពសង្ខេប) ។

ធ្នឹមដែលបានស្រង់ចេញនៃ deuterons បឋមត្រូវបានផ្តោតដោយកែវ quadrupole ពីរដងទៅលើគោលដៅដែលមានទីតាំងនៅផ្តោត F3 ។ ការចែកចាយអាំងតង់ស៊ីតេនៅលើគោលដៅក្នុងយន្តហោះកាត់កែងទៅនឹងទិសធ្នឹមគឺនៅជិតការចែកចាយ Gaussian ជាមួយនឹងការបែកខ្ចាត់ខ្ចាយ mx n 6 mm និង y ≈ 9 mm តាមបណ្តោយអ័ក្សផ្ដេកនិងបញ្ឈររៀងគ្នា។ គោលដៅកាបូនស៊ីឡាំង (50.4 g/cm2 និង 23.5 g/cm2) ដែលមានអង្កត់ផ្ចិត 10 cm ត្រូវបានប្រើ ដែលធ្វើឱ្យវាអាចសន្មត់ថា ធ្នឹមបឋមទាំងមូលបានបុកគោលដៅ។

ការត្រួតពិនិត្យអាំងតង់ស៊ីតេនៃឧប្បត្តិហេតុនៃធ្នឹម deuteron នៅលើគោលដៅត្រូវបានអនុវត្តដោយប្រើអង្គជំនុំជម្រះអ៊ីយ៉ូដ 1C (សូមមើលរូបភាពទី 8) ដែលមានទីតាំងនៅពីមុខគោលដៅនៅចម្ងាយ 1 ម៉ែត្រពីវា និងតេឡេស្កុបចំនួនពីរ Mi និង M2 ។ បញ្ជរចំនួន 3 នីមួយៗ សំដៅលើបន្ទះអាលុយមីញ៉ូមដែលមានកម្រាស់ 1 ម។ ម៉ូនីទ័រមិនត្រូវបានក្រិតតាមខ្នាតទាំងស្រុងទេ។ ភាពខុសគ្នាក្នុងការកំណត់អាំងតង់ស៊ីតេដែលទាក់ទងនៅលើម៉ូនីទ័រផ្សេងគ្នាឈានដល់ 5% ។ ភាពខុសគ្នានេះត្រូវបានរួមបញ្ចូលនៅក្នុងកំហុសជាប្រព័ន្ធ។

បញ្ជរ Scintillation នៅ foci F4 (F4b F42), F5 (F5i) និង F6 (F6i) ត្រូវបានប្រើដើម្បីវាស់ពេលវេលាហោះហើរនៅមូលដ្ឋាន 74 ម៉ែត្រ (F4-F6) និង 42 ម៉ែត្រ (F5-F6) ។ Scintillation counters Si និង Sz ហើយបើចាំបាច់ បញ្ជរ Cherenkov C (ជាមួយសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរ n = 1.033) ត្រូវបានប្រើដើម្បីបង្កើតគន្លឹះ។ Scintillation hodoscopes HOX, HOY, HOU, H0V ត្រូវបានប្រើដើម្បីគ្រប់គ្រងទម្រង់ធ្នឹមនៅក្នុង F6 ។ លក្ខណៈនៃបញ្ជរត្រូវបានផ្តល់ឱ្យក្នុងតារាងទី 1 ។ ការកំណត់ដំបូងនៃការពិសោធន៍ ដោយសារវត្តមានរបស់មេដែកបំផ្លាតចំនួនប្រាំមួយ បានធ្វើឱ្យវាអាចធ្វើទៅបានដើម្បីឱ្យមានសមាមាត្រផ្ទៃខាងក្រោយ/សញ្ញាតូច (តិចជាង 10-4) សម្រាប់ពេលវេលានៃ -flight spectra សូម្បីតែនៅលើភាគល្អិតដែលមានបន្ទុកវិជ្ជមាន។ ការបង្ក្រាបប្រូតុង (ដោយលំដាប់ពីរនៃរ៉ិចទ័រ) នៅក្នុងកេះដោយប្រើបញ្ជរ Cherenkov ត្រូវបានប្រើដើម្បីកាត់បន្ថយពេលវេលាស្លាប់។ ភាពរអាក់រអួលនៃការកំណត់បែបនេះត្រូវបានផ្សារភ្ជាប់ជាមួយនឹងតម្រូវការក្នុងការកំណត់រចនាសម្ព័ន្ធមួយចំនួនធំនៃធាតុម៉ាញ៉េទិច។ ដូច្នេះទិន្នន័យពិសោធន៍នៅក្នុងការកំណត់ដំបូងត្រូវបានប្រមូលនៅសន្ទុះ pion ថេរនៃ 4 V (3.0 GeV/c) ដែលជាការកើនឡើងនៃកម្រិតរងដែលត្រូវបានសម្រេចដោយកាត់បន្ថយសន្ទុះ deuteron ។ នៅក្នុងស៊េរីទីពីរនៃការវាស់វែងដែលបានធ្វើឡើងនៅក្នុងខែមិថុនាដល់ខែកក្កដាឆ្នាំ 1997 ទិន្នន័យត្រូវបានប្រមូលក្នុងការកំណត់រចនាសម្ព័ន្ធខុសគ្នាបន្តិចបន្តួចនៃការដំឡើងជាមួយនឹងគោលដៅដែលមានទីតាំងនៅ F5 focus (តទៅនេះហៅថា "ការរៀបចំទីពីរ") ដូចដែលបានបង្ហាញក្នុងរូប។ . 9. នៅក្នុងទម្រង់បែបបទបែបនេះ បន្ទុកនៃបញ្ជរក្បាលកើនឡើង ជាពិសេសនៅក្នុងការវាស់វែងលើភាគល្អិតវិជ្ជមាន។ ដើម្បីកាត់បន្ថយឥទ្ធិពលនៃការផ្ទុកបែបនេះ ឧបករណ៍ NT scintillation hodoscope ត្រូវបានប្រើនៅក្នុងផ្នែកក្បាល ដែលមានម៉ាស៊ីនផ្លាស្ទិចចំនួនប្រាំបីដែលមើលពីភាគីទាំងសងខាងនៃ FEU-87 ។ សញ្ញាពី hodoscope នេះត្រូវបានប្រើសម្រាប់ការវិភាគពេលវេលានៃការហោះហើរ (ផ្អែកលើ 30 ម៉ែត្រ) ដែលក្នុងករណីនេះត្រូវបានអនុវត្តសម្រាប់ធាតុនីមួយៗដោយឯករាជ្យ។ ទីតាំងនិងទម្រង់នៃធ្នឹម (អ័ក្ស 4 ម, ty = 9 មម) នៅលើគោលដៅត្រូវបានត្រួតពិនិត្យដោយអង្គជំនុំជម្រះលួស អាំងតង់ស៊ីតេ - ដោយអង្គជំនុំជម្រះអ៊ីយ៉ូដ 1C និងតេឡេស្កុប M និង Mg ។ ការវាស់វែងនៃស៊េរីទីពីរត្រូវបានអនុវត្ត។ ចេញជាមួយគោលដៅអ៊ីដ្រូសែន (7 ក្រាម / សង់ទីម៉ែត្រ 2) គោលដៅបេរីលយ៉ូម (36 ក្រាម / សង់ទីម៉ែត្រ 2) ក្នុងទម្រង់ជាប៉ារ៉ាឡែលភីពជាមួយនឹងផ្នែកឆ្លងកាត់អប្បបរមា (ទាក់ទងទៅនឹងធ្នឹម) ទំហំ 8x8 សង់ទីម៉ែត្រ2 និងគោលដៅកាបូន (55 ក្រាម / សង់ទីម៉ែត្រ 2 ។ ) នៃរាងស៊ីឡាំងដែលមានអង្កត់ផ្ចិត 10 សង់ទីម៉ែត្រត្រូវបានបង្ហាញក្នុងតារាងទី 3 ។

ទិន្នន័យដែលអាចកំណត់រចនាសម្ព័ន្ធបាន និងទិដ្ឋភាពផ្នែករឹង

មធ្យោបាយដែលបានណែនាំដើម្បីសរសេរម៉ូឌុលការងារគឺថាការអាន និងសរសេរត្រូវបានអនុវត្តជាប្រតិបត្តិការបញ្ចូល និងទិន្នផលដែលត្រូវបានរារាំងនៅលើស្ទ្រីមបញ្ចូល និងទិន្នផលស្តង់ដារនៃដំណើរការទប់ស្កាត់។ សញ្ញា SIGPIPE និងស្ថានភាព EOF បណ្តាលឱ្យដំណើរការបញ្ចប់ជាធម្មតា។ ម៉ូឌុលការងារអាចត្រូវបានអនុវត្តទាំងអាស្រ័យ និងឯករាជ្យនៃសមាសភាពនៃទិន្នន័យដែលប្រមូលបាន (ឧ. ខ្លឹមសារនៃកញ្ចប់ព័ត៌មាន) និងឧបករណ៍សេវាកម្ម (តទៅនេះហៅថា "អាស្រ័យវគ្គ" និង "វគ្គឯករាជ្យ" 4 រៀងគ្នា។ )

ម៉ូឌុលត្រួតពិនិត្យគឺជាដំណើរការដែលមិនដំណើរការជាមួយស្ទ្រីមនៃកញ្ចប់ទិន្នន័យ និងត្រូវបានបម្រុងទុកជាក្បួនដើម្បីគ្រប់គ្រងធាតុមួយចំនួននៃប្រព័ន្ធ qdpb ។ ដូច្នេះ ការអនុវត្តម៉ូឌុលបែបនេះ មិនអាស្រ័យលើខ្លឹមសារនៃកញ្ចប់ព័ត៌មាន ឬខ្លឹមសារនៃកញ្ចប់ព័ត៌មាន ដែលធានានូវភាពជាសកលរបស់វា (ឯករាជ្យភាពនៃវគ្គ)។

លើសពីនេះទៀត ដំណើរការដែលទទួលទិន្នន័យប្រភពមិនមែនតាមរយៈលំហូរកញ្ចប់ព័ត៌មានក៏ត្រូវបានចាត់ថ្នាក់នៅទីនេះផងដែរ ឧទាហរណ៍ ម៉ូឌុលសម្រាប់តំណាង (ការមើលឃើញ) ទិន្នន័យដែលបានដំណើរការក្នុងការអនុវត្តបច្ចុប្បន្ននៃប្រព័ន្ធ SPHERE DAQ សូមមើលកថាខណ្ឌ II.5 ។ ម៉ូឌុលត្រួតពិនិត្យបែបនេះអាចត្រូវបានអនុវត្តក្នុងលក្ខណៈឯករាជ្យនៃសម័យ ឬតាមសម័យ។

ម៉ូឌុលសេវាកម្មគឺជាដំណើរការដែលរៀបចំលំហូរកញ្ចប់ព័ត៌មាន និងមិនធ្វើការផ្លាស់ប្តូរចំពោះពួកវា។ វាអាចអានពីស្ទ្រីមកញ្ចប់ព័ត៌មាន និង/ឬសរសេរទៅស្ទ្រីមកញ្ចប់ព័ត៌មាន ខណៈដែលខ្លឹមសារនៃស្ទ្រីមបញ្ចូល និងលទ្ធផលនៃម៉ូឌុលសេវាកម្មគឺដូចគ្នាបេះបិទ។ ការអនុវត្តម៉ូឌុលសេវាកម្មមិនអាស្រ័យលើខ្លឹមសារនៃកញ្ចប់ព័ត៌មាន ឬខ្លឹមសារនៃកញ្ចប់ព័ត៌មាន ដែលធានានូវភាពជាសកលរបស់វា។

ចំណុចសាខាគឺជាចំណុចចាប់ផ្តើម និង/ឬបញ្ចប់សម្រាប់ស្ទ្រីមកញ្ចប់ព័ត៌មានច្រើន ហើយមានបំណងបង្កើតស្ទ្រីមកញ្ចប់ព័ត៌មានលទ្ធផលដូចគ្នាជាច្រើនពីស្ទ្រីមកញ្ចប់ព័ត៌មានបញ្ចូលផ្សេងៗគ្នាជាច្រើន (បង្កើតដោយប្រភពផ្សេងៗគ្នា)។ ចំណុចសាខាមិនផ្លាស់ប្តូរខ្លឹមសារនៃកញ្ចប់ទេ។ ការអនុវត្តចំណុចសាខាគឺឯករាជ្យនៃមាតិកានៃកញ្ចប់ព័ត៌មានដែលធ្វើឱ្យវាមានលក្ខណៈជាសកល។ លំដាប់នៃកញ្ចប់ព័ត៌មានពីស្ទ្រីមបញ្ចូលផ្សេងៗនៅក្នុងស្ទ្រីមទិន្នផលគឺបំពាន ប៉ុន្តែលំដាប់នៃកញ្ចប់ព័ត៌មាននៃស្ទ្រីមបញ្ចូលនីមួយៗត្រូវបានរក្សាទុក៖ ចំណុចសាខាក៏អនុវត្តបណ្តុំកញ្ចប់ព័ត៌មាន និងផ្តល់មធ្យោបាយគ្រប់គ្រងវា។ វាត្រូវបានផ្ដល់អនុសាសន៍ឱ្យអនុវត្តចំណុចសាខាជាផ្នែកមួយនៃខឺណែល OS (ក្នុងទម្រង់ជាម៉ូឌុល ឬកម្មវិធីបញ្ជាដែលអាចផ្ទុកបាន) ដែលផ្តល់ការហៅប្រព័ន្ធសមស្រប (ការហៅទូរស័ព្ទ) សម្រាប់ការគ្រប់គ្រងរដ្ឋរបស់វា ចេញរដ្ឋនេះនៅខាងក្រៅ គ្រប់គ្រងសតិបណ្ដោះអាសន្នកញ្ចប់ព័ត៌មាន។ ចុះឈ្មោះស្ទ្រីមបញ្ចូលនិងទិន្នផលដែលធ្វើការជាមួយវា។ អាស្រ័យលើស្ថានភាពខាងក្នុង ចំណុចសាខា syscall ទទួល (ទប់ស្កាត់ការទទួល ទទួល និងព្រងើយកន្តើយ) កញ្ចប់ព័ត៌មានពីស្ទ្រីមបញ្ចូលណាមួយ ហើយ syscall ផ្ញើ (ទប់ស្កាត់ការផ្ញើ) កញ្ចប់ព័ត៌មានដែលបានទទួលទាំងអស់ (x) ទៅកាន់លទ្ធផលស្ទ្រីម។

ព្រឹត្តិការណ៍ stitcher5 គឺជាវ៉ារ្យ៉ង់នៃចំណុចសាខាដែលត្រូវបានរចនាឡើងផងដែរដើម្បីបង្កើតកញ្ចប់លទ្ធផលដូចគ្នាជាច្រើនពីស្ទ្រីមបញ្ចូលព័ត៌មានផ្សេងៗគ្នា (ពីប្រភពផ្សេងៗគ្នា) នៃកញ្ចប់ព័ត៌មាន។ កម្មវិធី stitcher ព្រឹត្តិការណ៍កែប្រែខ្លឹមសារនៃកញ្ចប់ព័ត៌មានតាមវិធីដូចខាងក្រោម៖ បឋមកថានៃកញ្ចប់លទ្ធផលនីមួយៗត្រូវបានទទួលដោយបង្កើតបឋមកថាកញ្ចប់ព័ត៌មានថ្មី ហើយតួត្រូវបានទទួលដោយការភ្ជាប់តាមលំដាប់នៃតួនៃមួយ ឬច្រើន (មួយពីការចុះឈ្មោះនីមួយៗ ស្ទ្រីមបញ្ចូល - ដែលគេហៅថាឆានែលបញ្ចូល) ដែលគេហៅថា។ បញ្ចូលកញ្ចប់ "ដែលត្រូវគ្នា" ទៅវា។ នៅក្នុងការអនុវត្តបច្ចុប្បន្ន ដើម្បីផ្គូផ្គងកញ្ចប់បញ្ចូល និងទិន្នផល តម្រូវឱ្យធ្វើដូចខាងក្រោម៖ - ការផ្គូផ្គងប្រភេទ (header.type) នៃកញ្ចប់បញ្ចូល និងទិន្នផលដែលបានប្រកាសសម្រាប់ឆានែលបញ្ចូលនីមួយៗ នៅពេលវាត្រូវបានចុះឈ្មោះ និង - ការផ្គូផ្គងលេខ (បឋមកថា .num) នៃកញ្ចប់បញ្ចូលសម្រាប់បេក្ខជនសម្រាប់ការផ្គូផ្គងនៅក្នុងបណ្តាញបញ្ចូលទាំងអស់។ ពាក្យ "ឧបករណ៍ភ្ជាប់ព្រឹត្តិការណ៍" ត្រូវបានណែនាំព្រោះវាកំណត់លក្ខណៈមុខងារដែលបានស្នើឡើង (សាមញ្ញជាង) យ៉ាងត្រឹមត្រូវ ផ្ទុយពីប្រព័ន្ធស្មុគស្មាញដែលហៅថា "អ្នកបង្កើតព្រឹត្តិការណ៍"។ កញ្ចប់ដែលមានប្រភេទដែលមិនមានការផ្គូផ្គងដែលបានប្រកាសត្រូវបានលុបចោលនៅពេលដែលពួកគេចូលទៅក្នុងបណ្តាញបញ្ចូល។ កញ្ចប់ព័ត៌មានដែលមានលេខមិនត្រូវគ្នានៅក្នុងបណ្តាញបញ្ចូលទាំងអស់ត្រូវបានលុបចោល។ ការអនុវត្តកម្មវិធី stitcher គឺឯករាជ្យនៃមាតិកានៃកញ្ចប់។ វាត្រូវបានណែនាំឱ្យអនុវត្តកម្មវិធី stitcher ព្រឹត្តិការណ៍ជាផ្នែកនៃខឺណែល OS (ក្នុងទម្រង់ជាម៉ូឌុល ឬកម្មវិធីបញ្ជាដែលអាចផ្ទុកបាន) ដែលផ្តល់ការហៅតាមប្រព័ន្ធសមស្រប (ការហៅទូរស័ព្ទ) សម្រាប់គ្រប់គ្រងរដ្ឋរបស់ខ្លួន ចេញរដ្ឋនេះនៅខាងក្រៅ និងចុះឈ្មោះបញ្ចូល និងទិន្នផល។ ស្ទ្រីមធ្វើការជាមួយវា។ អ្នកគ្រប់គ្រងគឺជាម៉ូឌុលត្រួតពិនិត្យ (ឬដំណើរការប្រសិនបើកញ្ចប់ត្រួតពិនិត្យត្រូវបានអនុវត្ត) ដែលយ៉ាងហោចណាស់ចាប់ផ្តើម បញ្ឈប់ និងគ្រប់គ្រងប្រព័ន្ធ qdpb តាមពាក្យបញ្ជារបស់អ្នកប្រើប្រព័ន្ធ (តទៅនេះហៅថា "ប្រតិបត្តិករ")។ ការឆ្លើយឆ្លងនៃសកម្មភាពរបស់អ្នកគ្រប់គ្រងចំពោះពាក្យបញ្ជារបស់ប្រតិបត្តិករត្រូវបានពិពណ៌នានៅក្នុងឯកសារកំណត់រចនាសម្ព័ន្ធនៃ sv.conf(S) ដំបូង។ នៅក្នុងការអនុវត្តបច្ចុប្បន្ន ឯកសារកំណត់រចនាសម្ព័ន្ធគឺជា makefile ។ ធាតុនៃប្រព័ន្ធ qdpb ត្រូវបានគ្រប់គ្រងតាមរយៈយន្តការដែលផ្តល់ដោយធាតុទាំងនោះ។ ធាតុដែលបានគ្រប់គ្រងនៃប្រព័ន្ធ qdpb គឺ៖ ធាតុនៃខឺណែល OS (ម៉ូឌុលដែលអាចផ្ទុកបាននៃប្រព័ន្ធរងថែទាំផ្នែករឹង ចំណុចសាខា) ឧបករណ៍ភ្ជាប់ព្រឹត្តិការណ៍។ ម៉ូឌុលការងារ។ ការគ្រប់គ្រងធាតុផ្សេងទៀតនៃប្រព័ន្ធ qdpb មិនត្រូវបានផ្តល់ឱ្យ ក៏ដូចជាប្រតិកម្មចំពោះស្ថានភាពនៅក្នុងប្រព័ន្ធ។ សម្រាប់ការបញ្ជាពីចម្ងាយ, i.e. ការគ្រប់គ្រងធាតុនៃប្រព័ន្ធ qdpb នៅលើកុំព្យូទ័រក្រៅពីអ្នកគ្រប់គ្រងដែលដំណើរការដំណើរការ (តទៅនេះហៅថា "កុំព្យូទ័រពីចម្ងាយ") អ្នកគ្រប់គ្រងបើកដំណើរការម៉ូឌុលត្រួតពិនិត្យលើពួកវាដោយប្រើឧបករណ៍ស្តង់ដារ OS - rsh(l) / ssh(l), rcmd( 3) ឈ្នះ rpc (3) ។ សម្រាប់ការសន្ទនារបស់ប្រតិបត្តិករជាមួយអ្នកគ្រប់គ្រង ក្រោយមកទៀតអាចអនុវត្តចំណុចប្រទាក់អ្នកប្រើក្រាហ្វិកអន្តរកម្ម (ចំណុចប្រទាក់អ្នកប្រើក្រាហ្វិកដែលក្រោយមកហៅថា "GUI") ឬចំណុចប្រទាក់បន្ទាត់ពាក្យបញ្ជាអន្តរកម្ម។ ធាតុមួយចំនួននៃប្រព័ន្ធ qdpb ដែលមាន GUI ផ្ទាល់របស់ពួកគេអាចត្រូវបានគ្រប់គ្រងដោយផ្ទាល់ដោយប្រតិបត្តិករ ដោយគ្មានការចូលរួមពីអ្នកគ្រប់គ្រង (ឧទាហរណ៍ ម៉ូឌុលបង្ហាញទិន្នន័យ)។ គម្រោងខាងលើត្រូវបានអនុវត្តយ៉ាងទូលំទូលាយ។ ចូរយើងពិចារណាលម្អិតបន្ថែមទៀតអំពីចំណុចសំខាន់ៗនៃការអនុវត្ត។

ប្រព័ន្ធទទួលទិន្នន័យ Polarimeter

តាមលំនាំដើម ឧបករណ៍ប្រើប្រាស់ sphereconf កំណត់រចនាសម្ព័ន្ធម៉ូឌុលដែលអាចផ្ទុកបានដែលបានបញ្ជាក់ដើម្បីធ្វើការជាមួយ "kkO" កម្មវិធីបញ្ជាផ្នែករឹង CAMAC ។ មិនមានព័ត៌មានជាក់លាក់ណាមួយត្រូវបានបញ្ជូនទៅម៉ូឌុលដែលអាចផ្ទុកបានទេ។ នៅពេលដែលបានបញ្ជាក់នៅលើបន្ទាត់ពាក្យបញ្ជា ឧបករណ៍ប្រើប្រាស់ sphereconf សាកល្បងការកំណត់រចនាសម្ព័ន្ធនៃម៉ូឌុលផ្ទុកម៉ូឌុលដែលបានបញ្ជាក់ហើយបោះពុម្ពវាទៅស្ទ្រីមលទ្ធផលកំហុស។ ឥរិយាបថលំនាំដើមរបស់ឧបករណ៍ប្រើប្រាស់ sphereconf ត្រូវបានផ្លាស់ប្តូរដោយការប្តូរបន្ទាត់ពាក្យបញ្ជាខាងលើ។ ឧបករណ៍ប្រើប្រាស់ sphereconf ត្រឡប់សូន្យនៅលើភាពជោគជ័យ និងវិជ្ជមានបើមិនដូច្នេះទេ។ ឧបករណ៍គ្រប់គ្រង sphereoper(8) សម្រាប់ឧបករណ៍ដោះស្រាយការរំខានរបស់ CAMAC ត្រូវបានគេហៅថា sphereoper និងមានចំណុចប្រទាក់ពាក្យបញ្ជាដូចខាងក្រោម៖ sphereoper [-v] [-b #] startstop)statusinitfinishqueclJcntcl នៅក្នុងម៉ូឌុលដែលអាចផ្ទុកបានដែលភ្ជាប់ទៅនឹងសាខាទី 0 របស់ CAMAC និង បញ្ចេញលទ្ធផលប្រតិបត្តិទៅស្ទ្រីមលទ្ធផលកំហុស។ ដូច្នេះ sphereoper utility អាចត្រូវបានប្រើដើម្បីអនុវត្តសកម្មភាពមួយចំនួនដែលបានពិពណ៌នានៅក្នុងឯកសារកំណត់រចនាសម្ព័ន្ធ sv.conf(5) របស់អ្នកគ្រប់គ្រង។ ឥរិយាបថលំនាំដើមរបស់ឧបករណ៍ប្រើប្រាស់ sphereoper ត្រូវបានផ្លាស់ប្តូរដោយការប្តូរបន្ទាត់ពាក្យបញ្ជាខាងលើ។ ឧបករណ៍ប្រើប្រាស់ sphereoper ត្រឡប់លេខកូដសូន្យនៅលើភាពជោគជ័យ និងវិជ្ជមានបើមិនដូច្នេះទេ។ ដើម្បីវាស់ល្បឿននៃការប្រតិបត្តិពាក្យបញ្ជា CAMAC ឧបករណ៍ដោះស្រាយការរំខានល្បឿន CAMAC ផ្ទាល់ខ្លួនក៏ត្រូវបានអនុវត្តផងដែរ (សម្រាប់ព័ត៌មានលម្អិតអំពីការសាកល្បងប្រព័ន្ធ DAQ SPHERE នៅលើកៅអី សូមមើលខាងក្រោម) ដែលសម្រាប់ការរំខានដំណើរការនីមួយៗពី CAMAC ប្រតិបត្តិលេខដែលបានកំណត់រចនាសម្ព័ន្ធ។ នៃដងនៃពាក្យបញ្ជា CAMAC ដែលបានសាកល្បង (ត្រូវបានជ្រើសរើសដោយការផ្លាស់ប្តូរឯកសារប្រភព speedtest.c ) ។ ម៉ូឌុលផ្ទុកល្បឿនកំណត់ត្រូវបានកំណត់រចនាសម្ព័ន្ធដោយឧបករណ៍ប្រើប្រាស់ stconf(8) និងគ្រប់គ្រងដោយឧបករណ៍ប្រើប្រាស់ sphereoper(8) (មានតែតម្លៃចាប់ផ្តើម បញ្ឈប់ ស្ថានភាព និង cntcl នៃអាគុយម៉ង់ទីតាំងដំបូងប៉ុណ្ណោះដែលត្រូវបានគាំទ្រ)។

បើប្រៀបធៀបទៅនឹងឧបករណ៍ប្រើប្រាស់ sphereconf (8) ឧបករណ៍ប្រើប្រាស់កំណត់រចនាសម្ព័ន្ធ stconf(8) មានកុងតាក់បន្ទាត់ពាក្យបញ្ជាជាជម្រើសបន្ថែម -p # សម្រាប់បញ្ជូនព័ត៌មានជាក់លាក់ទៅម៉ូឌុលដែលអាចផ្ទុកបាន ដែលមានន័យថាចំនួនពាក្យដដែលៗនៃពាក្យបញ្ជា CAMAC ដែលបានសាកល្បងគឺ 10 តាមលំនាំដើម បើមិនដូច្នេះទេ ស្រដៀងនឹងលេខចុងក្រោយ។

ប្រព័ន្ធ SPHERE DAQ ប្រើ (ក្នុងទម្រង់មិនចែកចាយ ពោលគឺអាចប្រតិបត្តិបានទាំងស្រុងលើកុំព្យូទ័រមួយ ការកំណត់រចនាសម្ព័ន្ធ) យ៉ាងហោចណាស់អ្នកសរសេរម៉ូឌុលធ្វើការ (1) ម៉ូឌុលសេវាកម្ម bpget(l) និង (ជាជម្រើស) ម៉ូឌុលត្រួតពិនិត្យ - អ្នកគ្រប់គ្រង sv( l) និងម៉ូឌុលតំណាងក្រាហ្វិកនៃកំណត់ហេតុប្រព័ន្ធរោទិ៍ (1) ពីសំណុំម៉ូឌុលកម្មវិធីឯករាជ្យសម័យដែលផ្តល់ដោយប្រព័ន្ធ qdpb ។ បន្ទាប់មក សូមពិចារណាអំពីម៉ូឌុលកម្មវិធីជាក់លាក់ចំពោះប្រព័ន្ធ DAQ SPHERE ។

អ្នកប្រមូលស្ថិតិនៅក្នុងការអនុវត្តបច្ចុប្បន្នត្រូវបានគេហៅថា statman ហើយគឺនៅក្នុងលក្ខខណ្ឌនៃប្រព័ន្ធ qdpb ដែលជាម៉ូឌុលការងារ អ្នកប្រើប្រាស់ស្ទ្រីមកញ្ចប់ព័ត៌មានដែលប្រមូលផ្តុំទិន្នន័យនៅក្នុងអង្គចងចាំរួមគ្នាក្នុងទម្រង់ងាយស្រួលសម្រាប់ប្រើដោយម៉ូឌុលកម្មវិធីបង្ហាញទិន្នន័យ (សូមមើលខាងក្រោម) ហើយមានចំណុចប្រទាក់ពាក្យបញ្ជាដូចខាងក្រោម៖ statman [- o] [-b bpemstat [-e]] [-c(- runcffile)] ។ [-s(- cellcffile )J [-k(- knobjcffile )] [-i(- cleancffile )] [-p(- pidfile )]

តាមលំនាំដើម ម៉ូឌុល statman អានកញ្ចប់ព័ត៌មានពីស្ទ្រីមបញ្ចូលស្តង់ដារ ប្រមូលព័ត៌មានពីតួ packet.data នៃកញ្ចប់ព័ត៌មានចូលនីមួយៗ ហើយប្រមូលផ្តុំវានៅក្នុងអង្គចងចាំដែលបានចែករំលែកដោយអនុលោមតាមឯកសារកំណត់រចនាសម្ព័ន្ធលំនាំដើម។ នៅពេលចាប់ផ្តើម អ្នកប្រមូលស្ថិតិអានឯកសារកំណត់រចនាសម្ព័ន្ធក្នុងទម្រង់ RVN.conf(5), cell.conf(5), knobj.conf(5) និង clean.conf(5) (មើលកថាខណ្ឌ P.3) ហើយចាប់ផ្តើមដំណើរការតាមការណែនាំ។ អារេខាងក្នុងនៃរចនាសម្ព័ន្ធ pdat, ក្រឡា, knvar, knfun, knobj; ដំណើរការវដ្តនៃការបង្កើតលើវត្ថុដែលគេស្គាល់ដំបូងទាំងអស់ និងបង្កើតព្រឹត្តិការណ៍ PR0G_BEG បន្ទាប់ពីនោះវាអានកញ្ចប់ព័ត៌មានពីស្ទ្រីមបញ្ចូលស្តង់ដារ ហើយសម្រាប់កញ្ចប់ព័ត៌មាននីមួយៗដែលបានទទួលវាបង្កើនការរាប់ជាសកលដែលត្រូវគ្នានឹងប្រភេទនៃព្រឹត្តិការណ៍របស់វា ហើយធ្វើវដ្តនៃការគណនាលទ្ធផលសម្រាប់ទាំងអស់គ្នា។ ក្រឡា​ដែល​បាន​បង្កើត​ដំបូង និង​វដ្ដ​បំពេញ/ជម្រះ​សម្រាប់​វត្ថុ​ដែល​បាន​ស្គាល់​ដំបូង​ទាំងអស់​។ នៅពេលទទួលបានលក្ខខណ្ឌបញ្ចប់នៃឯកសារ EOF នៅលើការបញ្ចូលស្តង់ដារ ឬសញ្ញា SIGTERM វាបង្កើតព្រឹត្តិការណ៍ PR0G_END ដូច្នេះការបោះបង់ SIGKILL មិនត្រូវបានណែនាំទេ។ ព្រឹត្តិការណ៍ PR0G_BEGIN និង PR0G_END ក៏​ត្រូវ​បាន​ប្រើ​ដើម្បី​គណនា​លទ្ធផល​សម្រាប់​ក្រឡា​ដែល​បាន​ចាប់​ផ្ដើម​ទាំងអស់ និង​វដ្ដ​បំពេញ/ជម្រះ​សម្រាប់​វត្ថុ​ដែល​បាន​ស្គាល់​ដំបូង​ទាំងអស់។

ឥរិយាបថលំនាំដើមនៃម៉ូឌុល statman ត្រូវបានផ្លាស់ប្តូរដោយជម្រើសបន្ទាត់ពាក្យបញ្ជាខាងលើ។

ម៉ូឌុល statman ត្រឡប់លេខសូន្យដោយជោគជ័យ និងវិជ្ជមាន។

ម៉ូឌុល statman មិនអើពើនឹងសញ្ញា SIGQUIT ។ សញ្ញា SIGHUP ត្រូវបានប្រើដើម្បីកំណត់រចនាសម្ព័ន្ធម៉ូឌុល statman ដែលកំពុងដំណើរការរួចហើយដោយការអានឡើងវិញនូវឯកសារកំណត់រចនាសម្ព័ន្ធ runcffile, cellcffile និង knobjcffile (ទោះជាយ៉ាងនេះក្តី ដោយមានឈ្មោះដូចគ្នានឹងពេលដែលម៉ូឌុលត្រូវបានចាប់ផ្តើម) ដែលនាំទៅដល់ការជម្រះពេញលេញនៃព័ត៌មានទាំងអស់ដែលបានប្រមូលផ្តុំនៅ moment និងកំណត់ឡើងវិញនូវលទ្ធផលនៃការគណនាទាំងអស់។ cells, i.e. សមមូលទាំងស្រុងទៅនឹងការកំណត់នៅពេលចាប់ផ្តើម។ សញ្ញា SIGINT នាំឱ្យមានការអានថ្មីនៃឯកសារកំណត់រចនាសម្ព័ន្ធឯកសារ cellcf (ដែលមានឈ្មោះដូចគ្នានៅពេលចាប់ផ្តើម) ដោយមិនចាំបាច់កំណត់លទ្ធផលក្រឡាឡើងវិញ ដែលអាចត្រូវបានប្រើដើម្បី "រៀបចំឡើងវិញ" ពួកវាភ្លាមៗ។ សញ្ញា SIGUSR1 ជម្រះព័ត៌មានដែលប្រមូលបានទាំងអស់ រួមទាំងបញ្ជរព្រឹត្តិការណ៍សកលខាងក្នុង សញ្ញា SIGUSR2 សម្អាតព័ត៌មានបង្គរដោយយោងតាមឯកសារកំណត់រចនាសម្ព័ន្ធ cleancffile ។ សញ្ញាទាំងពីរនេះក៏កំណត់ឡើងវិញនូវលទ្ធផលនៃក្រឡាគណនាទាំងអស់ផងដែរ។ សញ្ញា SIGTERM ត្រូវតែប្រើដើម្បីផ្ញើសំណើសម្រាប់ការបញ្ចប់ប្រកបដោយភាពទន់ភ្លន់ទៅកាន់ម៉ូឌុល។

ឯកសារកំណត់រចនាសម្ព័ន្ធនៃវត្ថុដែលគេស្គាល់នៃម៉ូឌុល statman អាចមានតែការប្រកាសនៃប្រភេទដែលគាំទ្រដោយម៉ូឌុលប៉ុណ្ណោះ បច្ចុប្បន្នមានដូចខាងក្រោម៖ "hist", "hist2", "cnt", "coord" និង "coord2" (សូមមើលផ្នែក II.3 សម្រាប់ព័ត៌មានលម្អិត)។ សម្រាប់បន្ទាត់នីមួយៗនៃទិន្នន័យនៅក្នុងឯកសារបែបនេះ ទីមួយ (ឈ្មោះ) ទីបី (ប្រភេទ) ទីប្រាំ (ព្រឹត្តិការណ៍បំពេញ) ទីប្រាំមួយ (លក្ខខណ្ឌបំពេញ) និងទីប្រាំពីរ (ព្រឹត្តិការណ៍បំពេញ) មានទម្រង់ស្តង់ដារ knobj.conf(5) របស់ពួកគេ។ តម្លៃ។ វាលដែលតំណាងឱ្យអាគុយម៉ង់នៃការបង្កើត (ទីពីរ) បំពេញ (ទីបួន) ច្បាស់លាស់ (ទីប្រាំបី) និងមុខងារបំផ្លាញ (ទីប្រាំបួន) ត្រូវតែអនុលោមតាម API នៃគ្រួសារនីមួយៗនៃមុខងារដែលគេស្គាល់។

ការវិភាគប្រភពនៃកំហុសជាប្រព័ន្ធ

ម៉ូឌុលតំណាងទិន្នន័យជាអត្ថបទត្រូវបានបម្រុងទុកសម្រាប់ការមើលឃើញជាអត្ថបទនៃព័ត៌មានដែលប្រមូលផ្តុំនៅក្នុងសតិរួមដោយអ្នកប្រមូលស្ថិតិ វាត្រូវបានគេហៅថា cntview និងមានចំណុចប្រទាក់ពាក្យបញ្ជាដូចខាងក្រោម៖ cntview [-k(-I knobjconffile)] [-p(- pidfile)] [ ពេល​គេង។

តាមលំនាំដើម ម៉ូឌុល cntview អានទិន្នន័យដែលបានប្រមូលផ្តុំនៅក្នុងអង្គចងចាំដែលបានចែករំលែកដោយអ្នកប្រមូលស្ថិតិ statman(l) បកប្រែវាយោងទៅតាមឯកសារកំណត់រចនាសម្ព័ន្ធលំនាំដើមក្នុងទម្រង់ knobj.conf(5) ហើយបោះពុម្ពអត្ថបទរបស់វា (ASCII) តំណាងទៅ ស្ទ្រីមលទ្ធផលមានកំហុស។

ឥរិយាបថលំនាំដើមនៃម៉ូឌុល cntview ត្រូវបានផ្លាស់ប្តូរដោយការប្តូរបន្ទាត់ពាក្យបញ្ជាខាងលើ។ ម៉ូឌុល cntview ត្រឡប់លេខសូន្យដោយជោគជ័យ និងវិជ្ជមាន។ ម៉ូឌុល cntview មិនអើពើនឹងសញ្ញា SIGQUIT ។ សញ្ញា SIGHUP ត្រូវបានប្រើដើម្បីកំណត់រចនាសម្ព័ន្ធម៉ូឌុល cntview ដែលដំណើរការរួចហើយដោយអានឯកសារកំណត់រចនាសម្ព័ន្ធឡើងវិញ (ប៉ុន្តែមានឈ្មោះដូចគ្នានឹងពេលដែលម៉ូឌុលត្រូវបានចាប់ផ្តើម) ។ សញ្ញា SIGUSR1 ផ្អាក ហើយសញ្ញា SIGUSR2 បន្តអានព័ត៌មានពីអង្គចងចាំដែលបានចែករំលែក ហើយបង្ហាញវា។ សញ្ញា SIGINT បញ្ជូនបន្តលទ្ធផលទិន្នន័យបន្ទាប់ទៅកាន់ម៉ាស៊ីនបោះពុម្ពដែលមានឈ្មោះចងក្រងតាមរយៈឧបករណ៍ប្រើប្រាស់ Ipr(1)។ សញ្ញា SIGTERM ត្រូវតែប្រើដើម្បីផ្ញើសំណើសម្រាប់ការបញ្ចប់ធម្មតាទៅកាន់ម៉ូឌុលមួយ។ ឯកសារកំណត់រចនាសម្ព័ន្ធវត្ថុដែលគេស្គាល់របស់ម៉ូឌុល cntview អាចមានតែការប្រកាសអំពីប្រភេទ "dent" ដែលគាំទ្រដោយម៉ូឌុល (សូមមើលផ្នែក II.3 សម្រាប់ព័ត៌មានលម្អិត)។ សម្រាប់វត្ថុដែលគេស្គាល់ថា "dent" ទីមួយ (ឈ្មោះ) ទីបី (ប្រភេទ) ទីប្រាំ (ព្រឹត្តិការណ៍បំពេញ) ទីប្រាំមួយ (លក្ខខណ្ឌបំពេញ) និងទីប្រាំពីរ (ព្រឹត្តិការណ៍បំពេញ) នៃខ្សែទិន្នន័យមានតម្លៃស្តង់ដារសម្រាប់ knobj.conf ទម្រង់ (S) បន្ទាប់មកជាវាលដែលតំណាងឱ្យអាគុយម៉ង់នៃការបង្កើត (ទីពីរ) បំពេញ (ទីបួន) ច្បាស់លាស់ (ទីប្រាំបី) និងមុខងារបំផ្លាញ (ទីប្រាំបួន) ត្រូវតែអនុលោមតាម API នៃគ្រួសារដែលត្រូវគ្នានៃមុខងារដែលគេស្គាល់។ ឧទាហរណ៍ ការប្រកាសវត្ថុដែលគេស្គាល់មួយនៃប្រភេទ "dent" ត្រូវបានសរសេរដូចខាងក្រោម៖ Obj0041 41;shmid; semid dent 41;3;semid;type_ULong; nht,type_String; 4;cnt21:cnt22:cnt23 \ DATA_DAT_0 - NEVERMORE gen ឧបករណ៍ប្រើប្រាស់ prescfg(l) (សូមមើលកថាខណ្ឌ II.3) បង្កើតការប្រកាសវត្ថុដែលគេស្គាល់ថា "dent" ខាងលើពីគំរូនៃទម្រង់ខាងក្រោម៖ dent 41 1 -1 shmid semid 3 ULong nht 4 cnt%2lN DAT_0 - N ប្រព័ន្ធប្រតិបត្តិការ ឧបករណ៍គ្រប់គ្រងម៉ូឌុលផ្ទុកខឺណែលត្រូវបានគេហៅថា watcher ហើយមានចំណុចប្រទាក់ពាក្យបញ្ជាដូចខាងក្រោម៖ watcher [-b # ] [-p(- pidfile)] [ sleeptime ] តាមលំនាំដើម ឧបករណ៍អ្នកមើលប្រមូលព័ត៌មានស្ថានភាពនៅចន្លោះពេល 60 វិនាទី (ដោយការហៅទូរស័ព្ទទៅ oper () ជាមួយនឹងមុខងាររង HANDGETSTAT) ពីឧបករណ៍ដោះស្រាយការរំខានរបស់អ្នកប្រើ KA -MAK ដែលភ្ជាប់ជាមួយសាខាទី 0 នៃ CAMAC វិភាគស្ថានភាពចុងក្រោយ ដោយគិតគូរពីព័ត៌មានស្រដៀងគ្នាដែលបានទទួលពីមុន និងចេញសារកំហុសទៅកាន់ស្ទ្រីមលទ្ធផលកំហុស។ ដូច្នេះ ឧបករណ៍​អ្នក​មើល​អាច​ត្រូវ​បាន​ប្រើ​ដោយ​ភ្ជាប់​ជាមួយ​ម៉ូឌុល​ក្រាហ្វិក syslog របស់​សំឡេងរោទិ៍ (1) ដើម្បី​រាយការណ៍​អំពី​កំហុស​មួយ​ចំនួន​ក្នុង​ប្រព័ន្ធ SPHERE DAQ ។ ឥរិយាបថលំនាំដើមរបស់ឧបករណ៍ប្រើប្រាស់អ្នកមើលត្រូវបានផ្លាស់ប្តូរដោយការប្តូរបន្ទាត់ពាក្យបញ្ជាខាងលើ។ ឧបករណ៍ប្រើប្រាស់អ្នកមើលត្រឡប់លេខសូន្យដោយជោគជ័យ និងវិជ្ជមាន។ ឧបករណ៍មើលមិនអើពើនឹងសញ្ញា SIGHUP, SIGINT និង SIGQUTT ។ សញ្ញា SIGUSR1 ផ្អាក ហើយសញ្ញា SIGUSR2 បន្តការប្រមូលព័ត៌មាន។ សញ្ញា SIGTERM ត្រូវតែប្រើដើម្បីផ្ញើសំណើសម្រាប់ការបញ្ចប់ប្រកបដោយភាពទន់ភ្លន់ទៅកាន់ម៉ូឌុល។ អ្នកគ្រប់គ្រង sv(l) ដែលបានពិពណ៌នានៅក្នុងកថាខណ្ឌ II.2 អាចត្រូវបានប្រើដើម្បីគ្រប់គ្រងប្រព័ន្ធ SPHERE DAQ ។ វាក៏អាចធ្វើទៅបានផងដែរ ដោយគ្មានជំនួយពីអ្នកគ្រប់គ្រង ប្រតិបត្តិឧបករណ៍បង្កើត (1) ដែលមានឈ្មោះដូចគ្នាទៅនឹងពាក្យបញ្ជារបស់ប្រតិបត្តិករគោលដៅ (គោលដៅ) ពីឯកសារកំណត់រចនាសម្ព័ន្ធរបស់អ្នកគ្រប់គ្រង sv.conf ។ ចូរពិពណ៌នាអំពីគោលបំណងនៃពាក្យបញ្ជាប្រតិបត្តិករចម្បង៖ ផ្ទុក - ផ្ទុក និងកំណត់រចនាសម្ព័ន្ធម៉ូឌុលដែលអាចផ្ទុកបាននៃខឺណែល OS - ចំណុចសាខា (4) និងឧបករណ៍ដោះស្រាយការរំខាន CAMAC ផ្ទាល់ខ្លួន (4) ចាប់ផ្តើមម៉ូឌុលសេវាកម្ម bpget(l) ហើយភ្ជាប់វា (នៅក្នុង រដ្ឋ BPRUN) ដល់ចំណុចសាខា ការចាប់ផ្តើមឧបករណ៍ CAMAC ។ unload (command inverse to load) - deinitialization នៃ hardware CAMAC, ការបញ្ចប់នៃ bpget(l) module, unloading of branch point and CAMAC custom interrupt handler, loadw - ការបើកដំណើរការកម្មវិធីសរសេរម៉ូឌុលធ្វើការ (1) ជាមួយនឹងសំណើដើម្បីបញ្ចូល ប៉ារ៉ាម៉ែត្រចាំបាច់ និងការរំលឹកអំពីលទ្ធភាពនៃការបញ្ចូលជម្រើស និងភ្ជាប់វា (នៅក្នុងស្ថានភាព BPSTOP) ទៅកាន់ចំណុចសាខា។ unloadw (បញ្ច្រាសទៅពាក្យបញ្ជា loadw) - ចុងបញ្ចប់នៃម៉ូឌុលសរសេរ (1) ។ ផ្ទុក - ដំណើរការកម្មករ statman (l) ហើយភ្ជាប់វា (នៅក្នុងស្ថានភាព BPSTOP) ទៅនឹងចំណុចសាខា។ unloads (បញ្ច្រាសទៅពាក្យបញ្ជាផ្ទុក) - ការបញ្ចប់នៃម៉ូឌុល statman (1) ។ loadh - បើកដំណើរការម៉ូឌុលតំណាងទិន្នន័យក្រាហ្វិក histview (1) ដោយប្រើឧបករណ៍ប្រើប្រាស់ xterm(l) នៅក្នុងបង្អួចដាច់ដោយឡែកនៃប្រព័ន្ធក្រាហ្វិក XII ។ unloadh (បញ្ច្រាសទៅ loadh command) - បញ្ចប់ histview module (1) ។ loadc - បើកដំណើរការម៉ូឌុលតំណាងទិន្នន័យអត្ថបទ cntview (1) ដោយប្រើឧបករណ៍ប្រើប្រាស់ xterm(l) នៅក្នុងបង្អួចដាច់ដោយឡែកនៃប្រព័ន្ធក្រាហ្វិក XII ។ unloadc (បញ្ច្រាសទៅពាក្យបញ្ជា loadc) - ចុងបញ្ចប់នៃម៉ូឌុល cntview (1) ។ start_all - ផ្លាស់ប្តូរស្ថានភាពនៃឯកសារភ្ជាប់ទាំងអស់ទៅចំណុចសាខាទៅ BPRUN ។ stop_all (បញ្ច្រាសទៅ start_all ពាក្យបញ្ជា) - ផ្លាស់ប្តូរស្ថានភាពនៃឯកសារភ្ជាប់ទាំងអស់ទៅចំណុចសាខាទៅ BPSTOP ។ init - ការចាប់ផ្តើមនៃឧបករណ៍ CAMAC (វាចាំបាច់ក្នុងការប្រតិបត្តិវាឧទាហរណ៍បន្ទាប់ពីបើកការផ្គត់ផ្គង់ថាមពលនៃប្រអប់ដែលកំពុងអានវាត្រូវបានរួមបញ្ចូលផងដែរនៅក្នុងបន្ទុក) ។ បញ្ចប់ (បញ្ច្រាសទៅពាក្យបញ្ជា init) - deinitialization នៃឧបករណ៍ CAMAC (គួរតែត្រូវបានអនុវត្តឧទាហរណ៍មុនពេលបិទថាមពលរួមបញ្ចូលផងដែរនៅក្នុង unload) ។ បន្ត - ចាប់ផ្តើមដំណើរការ CAMAC រំខាន និងចាប់ផ្តើមឧបករណ៍ប្រើប្រាស់អ្នកមើល។ ផ្អាក (បញ្ច្រាសដើម្បីបន្តពាក្យបញ្ជា) - ចុងបញ្ចប់នៃឧបករណ៍ប្រើប្រាស់អ្នកឃ្លាំមើល និងការបញ្ចប់ដំណើរការរំខាន CAMAC ។ cleanall - ការសម្អាតព័ត៌មានទាំងអស់ដែលបានប្រមូលផ្តុំនៅក្នុងអង្គចងចាំរួមគ្នាដោយម៉ូឌុល statman (1) ។ clean - ការសម្អាតព័ត៌មានដែលប្រមូលផ្តុំនៅក្នុងអង្គចងចាំដែលបានចែករំលែកដោយម៉ូឌុល statman (1) ដោយអនុលោមតាមឯកសារកំណត់រចនាសម្ព័ន្ធដែលបានបញ្ជាក់នៅពេលម៉ូឌុលត្រូវបានបើកដំណើរការក្នុងទម្រង់ clean.conf(5) ។ pauseh (បញ្ច្រាសទៅ conth ពាក្យបញ្ជា) - ផ្អាកការបង្ហាញទិន្នន័យដោយម៉ូឌុល histview (1) ។ pausec (បញ្ច្រាសទៅពាក្យបញ្ជា contc) - ការផ្អាកការបង្ហាញទិន្នន័យដោយម៉ូឌុល cntview (1) ។ conth - ការបន្តការមើលឃើញទិន្នន័យដោយម៉ូឌុល histview (1) ។ contc - ការបន្តការមើលឃើញទិន្នន័យដោយម៉ូឌុល cntview (1) ។ ស្ថានភាព - បង្ហាញសេចក្តីសង្ខេបនៃស្ថានភាពនៃធាតុដែលបានផ្ទុកនៃប្រព័ន្ធ DAQ SPHERE ទៅកាន់ឯកសារកំណត់ហេតុនៃដេមិន syslogd(8) ។ seelog - ចាប់ផ្តើមមើលសារពីប្រព័ន្ធ DAQ SPHERE បញ្ចូលឯកសារកំណត់ហេតុរបស់ដេមិន syslogd(8) ដោយប្រើឧបករណ៍ប្រើប្រាស់ tail(l) ។ confs - ផ្អាកការមើលឃើញទិន្នន័យដោយ histview (1) និង cntview (1) modules, reconfigure statman (1), histview (1) និង cntview (1) modules, បន្តការមើលឃើញទិន្នន័យ (ប្រើបន្ទាប់ពីផ្លាស់ប្តូរឯកសារកំណត់រចនាសម្ព័ន្ធដែលត្រូវគ្នា)។ ប្រព័ន្ធ DAQ SPHERE បច្ចុប្បន្នប្រើកញ្ចប់កម្មវិធីភាគីទីបីដែលបានចែកចាយដោយសេរីខាងក្រោម (បន្ថែមលើ "ទទួលមរតក" ពីប្រព័ន្ធ qdpb): កញ្ចប់ satas - ការអនុវត្តប្រព័ន្ធរងសេវាកម្ម CAMAC ។ កញ្ចប់ ROOT - ប្រើជា API ការមើលឃើញក្រាហ្វិកអ៊ីស្តូក្រាម ដើម្បីអនុវត្តម៉ូឌុលមើលទិន្នន័យ histview (1) ។

Golyshkov, Vladimir Alekseevich

deuteron គឺជាស្នូលមួយដែលមានប្រូតុងមួយ និងនឺត្រុងមួយ។ ដោយសិក្សាពីលក្ខណៈសម្បត្តិនៃប្រព័ន្ធនុយក្លេអែរដ៏សាមញ្ញបំផុតនេះ (ថាមពលភ្ជាប់ deuteron, វិល, ម៉ាញេទិក និង quadrupole moments) មនុស្សម្នាក់អាចជ្រើសរើសសក្តានុពលដែលពិពណ៌នាអំពីលក្ខណៈសម្បត្តិនៃអន្តរកម្មនុយក្លេអ៊ែរ-នុយក្លេអុង។

មុខងាររលក deuteron ψ(r) មានទម្រង់

គឺជាការប៉ាន់ស្មានដ៏ល្អសម្រាប់ជួរទាំងមូលនៃ r ។
ដោយសារការបង្វិលនិងភាពស្មើគ្នានៃ deuteron គឺ 1 + នោះស្នូលអាចស្ថិតនៅក្នុងស្ថានភាព s (L = 0 + 0) ហើយការបង្វិលរបស់ពួកគេត្រូវតែស្របគ្នា។ អវត្ដមាននៃរដ្ឋចងជាមួយ spin 0 នៅក្នុង deuteron និយាយថាកម្លាំងនុយក្លេអ៊ែរអាស្រ័យលើការបង្វិល។
ពេលម៉ាញ៉េទិចនៃ deuteron ក្នុងស្ថានភាព S (សូមមើលគ្រាម៉ាញេទិកនៃស្នូល) μ(S) = 0.8796μ N, គឺនៅជិតតម្លៃពិសោធន៍។ ភាពខុសគ្នាអាចត្រូវបានពន្យល់ដោយល្បាយតូចមួយនៃរដ្ឋ D (L = 1 + 1) នៅក្នុងមុខងាររលក deuteron ។ ពេលម៉ាញ៉េទិចនៅក្នុងរដ្ឋ D
μ(D) = 0.1204μ N ។ ភាពមិនបរិសុទ្ធរបស់រដ្ឋ D គឺ 0.03 ។

វត្តមាននៃការលាយបញ្ចូលគ្នានៃរដ្ឋ D និង quadrupole moment នៅក្នុង deuteron ផ្តល់សក្ខីកម្មដល់ចរិតមិនមែនកណ្តាលនៃកងកម្លាំងនុយក្លេអ៊ែរ។ កម្លាំងបែបនេះត្រូវបានគេហៅថាកម្លាំង tensor ។ ពួកវាអាស្រ័យលើទំហំនៃការព្យាករនៃការវិល s 1 និង s 2 នុយក្លេអុងលើទិសដៅនៃវ៉ិចទ័រឯកតា ដឹកនាំពីនុយក្លេអុង deuteron មួយទៅមួយទៀត។ ពេល quadrupole វិជ្ជមាននៃ deuteron (រាងពងក្រពើអូសបន្លាយ) ត្រូវគ្នាទៅនឹងការទាក់ទាញនៃ nucleon, ellipsoid flattened ត្រូវគ្នាទៅនឹង repulsion ។

អន្តរកម្មនៃគន្លងវិលបង្ហាញដោយខ្លួនវាផ្ទាល់នៅក្នុងលក្ខណៈពិសេសនៃការខ្ចាត់ខ្ចាយនៃភាគល្អិតជាមួយនឹងការបង្វិល nonzero លើគោលដៅដែលមិនមានប៉ូល និងប៉ូល័រ និងនៅក្នុងការខ្ចាត់ខ្ចាយនៃភាគល្អិតប៉ូល ការពឹងផ្អែកនៃអន្តរកម្មនុយក្លេអ៊ែរលើរបៀបដែលគន្លង និងវិលជុំនៃនុយក្លេអុងត្រូវបានដឹកនាំទាក់ទងគ្នាទៅវិញទៅមកអាចត្រូវបានរកឃើញនៅក្នុងការពិសោធន៍ខាងក្រោម។ ធ្នឹមនៃប្រូតុងដែលមិនមានរាងប៉ូល (ការបង្វិលដែលមានប្រូបាប៊ីលីតេដូចគ្នាត្រូវបានដឹកនាំតាមធម្មតា "ឡើង" (រង្វង់ពណ៌ខៀវនៅក្នុងរូបភាពទី 3) និង "ចុះក្រោម" (រង្វង់ពណ៌ក្រហម)) ធ្លាក់លើគោលដៅ 4 គាត់។ បង្វិល 4 He J = 0. ចាប់តាំងពីកម្លាំងនុយក្លេអ៊ែរពឹងផ្អែកលើការតំរង់ទិសទាក់ទងនៃវ៉ិចទ័រនៃសន្ទុះគន្លង និងវិល នោះប្រូតុងត្រូវបានប៉ូល្លាសក្នុងអំឡុងពេលខ្ចាត់ខ្ចាយ ពោលគឺ។ ប្រូតុងជាមួយនឹងការបង្វិល "ឡើង" (រង្វង់ពណ៌ខៀវ) ដែល ls ទំនងជាខ្ចាត់ខ្ចាយទៅខាងឆ្វេង ហើយប្រូតុងដែលមានវិល "ចុះក្រោម" (រង្វង់ក្រហម) ដែល ls ទំនងជាខ្ចាត់ខ្ចាយទៅខាងស្តាំ។ ចំនួនប្រូតុងដែលខ្ចាត់ខ្ចាយទៅខាងស្តាំ និងខាងឆ្វេងគឺដូចគ្នា ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយ នៅពេលខ្ចាត់ខ្ចាយនៅគោលដៅទីមួយ បន្ទាត់រាងប៉ូលរបស់ធ្នឹមកើតឡើង - ភាពលេចធ្លោនៃភាគល្អិតដែលមានទិសដៅបង្វិលជាក់លាក់នៅក្នុងធ្នឹម។ លើសពីនេះ ធ្នឹមខាងស្តាំ ដែលប្រូតុងដែលបង្វិល "ចុះក្រោម" គ្របដណ្ដប់លើគោលដៅទីពីរ (4 He) ។ ដូចគ្នានឹងការខ្ចាត់ខ្ចាយដំបូងដែរ ប្រូតុងដែលមានវិល "ឡើងលើ" ភាគច្រើនខ្ចាត់ខ្ចាយទៅខាងឆ្វេង ហើយអ្នកដែលបង្វិល "ចុះក្រោម" ភាគច្រើនខ្ចាត់ខ្ចាយទៅខាងស្តាំ។ ប៉ុន្តែចាប់តាំងពី នៅក្នុងធ្នឹមបន្ទាប់បន្សំ ប្រូតុងជាមួយនឹងការបង្វិល "ចុះក្រោម" នាំមុខ; នៅពេលខ្ចាត់ខ្ចាយលើគោលដៅទីពីរ ភាពមិនស្មើគ្នានៃមុំនៃប្រូតុងដែលខ្ចាត់ខ្ចាយទាក់ទងទៅនឹងទិសដៅនៃឧបទ្ទវហេតុនៃធ្នឹមនៅលើគោលដៅទីពីរនឹងត្រូវបានគេសង្កេតឃើញ។ ចំនួនប្រូតុងដែលត្រូវបានចុះបញ្ជីដោយឧបករណ៍រាវរកខាងឆ្វេងនឹងមានតិចជាងចំនួនប្រូតុងដែលត្រូវបានចុះបញ្ជីដោយឧបករណ៍ចាប់ខាងស្តាំ។
ធម្មជាតិនៃការផ្លាស់ប្តូរនៃអន្តរកម្មនុយក្លេអ៊ែរ-នុយក្លេអុងបង្ហាញដោយខ្លួនវាផ្ទាល់នៅក្នុងការខ្ចាត់ខ្ចាយនៃនឺត្រុងថាមពលខ្ពស់ (រាប់រយ MeV) ដោយប្រូតុង។ ផ្នែកឆ្លងកាត់ការខ្ចាត់ខ្ចាយនឺត្រុងឌីផេរ៉ង់ស្យែលមានអតិបរិមាសម្រាប់ការបែកខ្ចាត់ខ្ចាយក្នុងសង់ទីម៉ែត្រ ដែលត្រូវបានពន្យល់ដោយការផ្លាស់ប្តូរបន្ទុករវាងប្រូតុង និងនឺត្រុង។

លក្ខណៈសម្បត្តិនៃកម្លាំងនុយក្លេអ៊ែរ

1. ជួរខ្លីនៃកម្លាំងនុយក្លេអ៊ែរ (ក ~ 1 fm) ។
2. តម្លៃដ៏ធំនៃសក្តានុពលនុយក្លេអ៊ែរ V ~ 50 MeV ។
3. ការពឹងផ្អែកលើកម្លាំងនុយក្លេអ៊ែរលើការបង្វិលនៃភាគល្អិតអន្តរកម្ម។
4. តួអក្សរ Tensor នៃអន្តរកម្មនៃនុយក្លេអ៊ែរ។
5. កម្លាំងនុយក្លេអ៊ែរពឹងផ្អែកលើការតំរង់ទិសទៅវិញទៅមកនៃពេលវេលាវិល និងគន្លងគន្លងនៃនុយក្លេអុង (កម្លាំងបង្វិល-គន្លង)។
6. អន្តរកម្មនុយក្លេអ៊ែរមានទ្រព្យសម្បត្តិនៃការតិត្ថិភាព។
7. ទាមទារឯករាជ្យនៃកម្លាំងនុយក្លេអ៊ែរ។
8. ផ្លាស់ប្តូរលក្ខណៈនៃអន្តរកម្មនុយក្លេអ៊ែរ។
9. ការទាក់ទាញរវាងស្នូលនៅចម្ងាយធំ (r> 1 fm) ត្រូវបានជំនួសដោយការច្រានចោលនៅចម្ងាយខ្លី (r< 0.5 Фм).

សក្ដានុពលនុយក្លេអ៊ែរ-នុយក្លេអុង មានទម្រង់ (ដោយគ្មានលក្ខខណ្ឌផ្លាស់ប្តូរ)