រូបវិទ្យាអាតូមិចបានក្រោកឡើងនៅវេននៃសតវត្សទី 19 និងទី 20 ដោយផ្អែកលើការសិក្សាអំពីវិសាលគមអុបទិកនៃឧស្ម័ន ការរកឃើញអេឡិចត្រុង និងវិទ្យុសកម្ម។ នៅដំណាក់កាលដំបូងនៃការអភិវឌ្ឍន៍របស់វា (ត្រីមាសទី 1 នៃសតវត្សទី 20) រូបវិទ្យាអាតូមិកមានការព្រួយបារម្ភជាចម្បងជាមួយនឹងការបង្ហាញរចនាសម្ព័ន្ធនៃអាតូម និងសិក្សាពីលក្ខណៈសម្បត្តិរបស់វា។ ការពិសោធន៍របស់ E. Rutherford លើការខ្ចាត់ខ្ចាយនៃភាគល្អិតដោយបន្ទះដែកស្តើង (1908-1911) បាននាំឱ្យមានការបង្កើតគំរូភពនៃអាតូម។ ដោយប្រើគំរូនេះ N. Bohr (1913) និង A. Sommerfeld (1915) បានបង្កើតទ្រឹស្តីបរិមាណដំបូងនៃអាតូម (សូមមើល អាតូម) ។ ការសិក្សាជាបន្តបន្ទាប់អំពីលក្ខណៈសម្បត្តិរបស់អេឡិចត្រុង និងអាតូមបានឈានដល់ការបង្កើតនៅពាក់កណ្តាលទសវត្សរ៍ទី 20 ។ មេកានិចកង់ទិច - ទ្រឹស្ដីរូបវន្តដែលពិពណ៌នាអំពីច្បាប់នៃមីក្រូកូស និងអនុញ្ញាតឱ្យមនុស្សម្នាក់ពិចារណាបរិមាណនៃបាតុភូតដែលមីក្រូភាគល្អិតចូលរួម (សូមមើល មេកានិចឃ្វីនធូ)។

មេកានិច Quantum គឺជាមូលដ្ឋានគ្រឹះទ្រឹស្តីនៃរូបវិទ្យាអាតូមិច។ ក្នុងពេលជាមួយគ្នានោះ រូបវិទ្យាអាតូមិកដើរតួជាប្រភេទនៃ "កន្លែងសាកល្បង" សម្រាប់មេកានិចកង់ទិច។ គំនិត និងការសន្និដ្ឋាននៃមេកានិចកង់ទិច ដែលជារឿយៗមិនស៊ីសង្វាក់គ្នានឹងបទពិសោធន៍ប្រចាំថ្ងៃរបស់យើង កំពុងត្រូវបានសាកល្បងដោយពិសោធន៍នៅក្នុងរូបវិទ្យាអាតូមិច។ ឧទាហរណ៍ដ៏គួរឱ្យចាប់អារម្មណ៍មួយគឺការពិសោធន៍ដ៏ល្បីល្បាញរបស់ Frank - Hertz (1913) និង Stern - Gerlach (1922); ខាងក្រោមនេះយើងនឹងរស់នៅលើពួកវានៅក្នុងលម្អិតបន្ថែមទៀត។

នៅដើមសតវត្សទី XX ។ ទ្រព្យសម្បត្តិនៃសម្ភារៈត្រូវបានប្រមូលផ្តុំនៅលើវិសាលគមអុបទិកនៃអាតូម។ វាត្រូវបានគេរកឃើញថាធាតុគីមីនីមួយៗមានវិសាលគមបន្ទាត់រៀងៗខ្លួន ដែលកំណត់ដោយការរៀបចំតាមលំដាប់លំដោយនៃបន្ទាត់វិសាលគម។ មេកានិច Quantum ភ្ជាប់លំនាំដែលបានសង្កេតនៅក្នុងវិសាលគមជាមួយនឹងប្រព័ន្ធនៃកម្រិតថាមពលនៃអាតូមដែលបានផ្តល់ឱ្យ។ នៅឆ្នាំ 1913 អ្នករូបវិទ្យាជនជាតិអាឡឺម៉ង់ J. Frank និង G. Hertz បានធ្វើការពិសោធន៍មួយដែលផ្តល់ការបញ្ជាក់ដោយផ្ទាល់ថាថាមពលខាងក្នុងនៃអាតូមត្រូវបានគណនាជាបរិមាណ ដូច្នេះហើយអាចផ្លាស់ប្តូរដោយឡែកពីគ្នា ពោលគឺនៅក្នុងផ្នែកមួយចំនួន។ ពួកគេបានវាស់ថាមពលនៃអេឡិចត្រុងដោយឥតគិតថ្លៃដែលបានចំណាយលើការរំភើបនៃអាតូមបារត។ ធាតុសំខាន់នៃការដំឡើងគឺស៊ីឡាំងកញ្ចក់ដែលជម្លៀសចេញដែលមានអេឡិចត្រូតបីគឺៈ cathode anode ក្រឡាចត្រង្គ (គំរូដើមនៃម៉ាស៊ីនបូមធូលីទំនើប)។ ស៊ីឡាំងមានចំហាយបារតនៅសម្ពាធ 1 mm Hg ។ សិល្បៈ។ អេឡិចត្រុងដែលបានចាកចេញពី cathode ត្រូវបានបង្កើនល្បឿននៅក្នុងវាលរវាង cathode និងក្រឡាចត្រង្គ (បង្កើនល្បឿនវ៉ុល U) ហើយបន្ទាប់មកបន្ថយនៅក្នុងវាលរវាងក្រឡាចត្រង្គនិង anode (វ៉ុលហ្វ្រាំង U 1) ។ នៅតាមផ្លូវពី cathode ទៅ anode អេឡិចត្រុងបានប៉ះទង្គិចជាមួយអាតូមបារត។ វ៉ុល U 1 ត្រូវបានជ្រើសរើសតិចជាង U \; ដូច្នេះមានតែអេឡិចត្រុងយឺតប៉ុណ្ណោះដែលត្រូវបានបណ្តេញចេញពី anode - អ្នកដែលបាត់បង់ថាមពល) ជាលទ្ធផលនៃការប៉ះទង្គិចគ្នាមិនស្មើគ្នាជាមួយអាតូមបារត។ នៅក្នុងការពិសោធន៍ ភាពខ្លាំងនៃចរន្ត anode ត្រូវបានវាស់អាស្រ័យលើតង់ស្យុងដែលបង្កើនល្បឿន U. ខ្សែកោងពិសោធន៍មានចំនួននៃ maxima ច្បាស់លាស់មួយឃ្លាពីគ្នាទៅវិញទៅមកដោយ 4.9 V. រូបរាងនៃខ្សែកោងនេះត្រូវបានពន្យល់ដូចខាងក្រោម។ នៅ U< 4,9 В столкновения электронов с атомами ртути являются упругими (возбуждение атомов не происходит), поэтому сила тока плавно нарастает с увеличением U. По достижении значения U = 4,9 В начинаются неупругие столкновения, связанные с возбуждением атомов ртути; в результате сила тока резко падает. При дальнейшем повышении U ток снова нарастает до тех пор, пока напряжение не достигнет 9,8 В, когда электрон оказывается в состоянии возбудить два атома. При достижении 14,7 В электроны способны испытать три неупругих столкновения с атомами ртути и т. д. При напряжении 4,9 В электрон приобретает энергию 4,9 эВ. Таким образом вид кривой 1(10 показывает, что для возбуждения атома ртути необходима энергия, равная 4,9 эВ. Это и есть, очевидно, та самая порция энергии, которой атом ртути обменивается с электроном.

ជាមួយនឹងការកំណត់យ៉ាងប្រុងប្រយ័ត្នបន្ថែមទៀតនៃការពិសោធន៍នៃប្រភេទនេះ វាអាចរកឃើញការរំភើបនៃកម្រិតថាមពលនៃអាតូមខាងក្រោម: សម្រាប់បារតនេះគឺ 6.7; 8.3 eV ។ល។ (10.4 eV គឺជាសក្តានុពលអ៊ីយ៉ូដ)។ ការសង្កេតមើលពន្លឺនៃឧស្ម័នបង្ហាញពីរូបរាងនៃវិសាលគមពេញលេញសម្រាប់អាតូមបារត។

អេឡិចត្រុងដែលផ្លាស់ទីជុំវិញស្នូលអាតូមអាចត្រូវបានប្រដូចទៅនឹងចរន្តអគ្គិសនីបឋម។ វាបង្កើតដែនម៉ាញេទិក។ ដែនម៉ាញេទិចនៃអេឡិចត្រុងផ្សេងៗ បូកបញ្ចូលបង្កើតជាដែនម៉ាញេទិកនៃអាតូម។ ដើម្បីកំណត់លក្ខណៈរបស់វា បរិមាណវ៉ិចទ័រដែលហៅថាពេលម៉ាញ៉េទិចត្រូវបានណែនាំ។ ប្រសិនបើអេឡិចត្រុងបំពេញសែលមួយឬមួយផ្សេងទៀត (1s, 2s, 2p ។ ពេលម៉ាញ៉េទិចនៃអាតូមដែលត្រូវគ្នាគឺស្មើនឹងសូន្យ។

នៅឆ្នាំ 1922 នៅប្រទេសអាឡឺម៉ង់ O. Stern និង W. Gerlach បានធ្វើការពិសោធន៍មួយដែលបង្ហាញថា ពេលវេលាម៉ាញ៉េទិចនៃអាតូមមួយត្រូវបានគណនាជាបរិមាណ។ ពួកគេបានបញ្ជូនធ្នឹមនៃអាតូមជាមួយនឹងពេលម៉ាញេទិកតាមរយៈវាលម៉ាញេទិកមិនដូចគ្នា ហើយសិក្សាពីគម្លាតនៃអាតូមនៅក្រោមសកម្មភាពនៃវាលនេះ។ កម្រិតនិងធម្មជាតិនៃគម្លាតអាស្រ័យលើការតំរង់ទិសនៃពេលម៉ាញ៉េទិចនៃអាតូមដោយគោរពតាមទិសដៅនៃវាល។ ប្រសិនបើធ្នឹមមានអាតូមជាមួយនឹងការតំរង់ទិសដែលអាចធ្វើបានទាំងអស់នៃគ្រាម៉ាញេទិកនោះ "ការលាបពណ៌" ជ្រុងជាបន្តបន្ទាប់នៃធ្នឹមដំបូងនឹងត្រូវបានគេសង្កេតឃើញ។ ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយ នៅក្នុងការពិសោធន៍ ការបំបែកយ៉ាងច្បាស់លាស់នៃអាតូមមួយចូលទៅក្នុងធ្នឹមជាច្រើនត្រូវបានគេសង្កេតឃើញ។ នេះមានន័យថាពេលម៉ាញេទិកនៃអាតូមត្រូវបានគណនាជាបរិមាណ - ការព្យាកររបស់វាលើទិសដៅនៃដែនម៉ាញេទិកអាចមានតម្លៃជាក់លាក់ជាក់លាក់ (ដាច់ដោយឡែក) ប៉ុណ្ណោះ។

ចូរយើងងាកទៅរកការចែកចាយគម្លាតនៃអាតូមសូដ្យូមនៅក្នុងដែនម៉ាញេទិកដែលមិនស្មើគ្នា (វាត្រូវបានគេទទួលបាននៅឆ្នាំ 1930) ។ ការចែកចាយនេះមានអតិបរមាពីរផ្សេងគ្នា។ អាតូមសូដ្យូមមានសំបកបំពេញចំនួនបី (1s, 2s, 2p) និងមួយ 3s អេឡិចត្រុង។ ពពកអេឡិចត្រុងនៃអេឡិចត្រុង s មានលក្ខណៈស៊ីមេទ្រីស្វ៊ែរ (សូមមើលអាតូម) ដូច្នេះចលនារបស់ពួកគេនៅក្នុងវាលនៃស្នូលមិននាំឱ្យមានរូបរាងនៃពេលម៉ាញ៉េទិចទេ។ ដើម្បីពន្យល់ពីការបំបែកធ្នឹមនៃអាតូមសូដ្យូមជាពីរផ្នែក ចាំបាច់ត្រូវសន្មត់ថា អេឡិចត្រុងមានពេលម៉ាញេទិចរបស់វា មិនទាក់ទងនឹងចលនារបស់អេឡិចត្រុងជុំវិញស្នូលទេ។ គ្រាម៉ាញេទិកនេះត្រូវបានផ្សារភ្ជាប់តាមលក្ខខណ្ឌជាមួយនឹងការបង្វិលអេឡិចត្រុងជុំវិញអ័ក្សរបស់វា ហើយត្រូវបានគេហៅថាពេលបង្វិល (មើល វិល) ។ គ្រាម៉ាញេទិកនៃអេឡិចត្រុង ដែលភ្ជាប់ជាមួយនឹងចលនារបស់វាជុំវិញស្នូល ត្រូវបានគេហៅថា គ្រាគន្លង។ ដូច្នេះនៅក្នុងករណីនៃអាតូមសូដ្យូម, ទាំងគន្លងនិងពេលបង្វិលនៃអេឡិចត្រុងនៅក្នុងសែលដែលបានបំពេញត្រូវបានផ្តល់សំណងទៅវិញទៅមក; សន្ទុះគន្លងនៃអេឡិចត្រុង 3s គឺសូន្យ ហើយសន្ទុះវិលនៃអេឡិចត្រុងនេះបណ្តាលឱ្យធ្នឹមនៃអាតូមសូដ្យូមបំបែកនៅក្នុងដែនម៉ាញេទិកមិនស្មើគ្នា។ ការពិតដែលថាការបំបែកជាពីរធ្នឹមត្រូវបានគេសង្កេតឃើញមានន័យថាពេលបង្វិលនៃអេឡិចត្រុងមានការព្យាករណ៍ពីរនៅលើទិសដៅនៃដែនម៉ាញេទិក។

ក្នុងទសវត្សរ៍ទី 30 ។ នៃសតវត្សរ៍របស់យើង ដំណាក់កាលថ្មីមួយក្នុងការអភិវឌ្ឍន៍រូបវិទ្យាអាតូមិកបានចាប់ផ្តើម។ ក្នុងកំឡុងឆ្នាំទាំងនេះ វាច្បាស់ណាស់ថា ធម្មជាតិនៃអន្តរកម្មដែលទទួលខុសត្រូវចំពោះដំណើរការនៅក្នុងស្នូលអាតូម និងការពន្យល់អំពីស្ថេរភាព ឬវិទ្យុសកម្មនៃនុយក្លេអ៊ែរគឺខុសគ្នាទាំងស្រុង បើប្រៀបធៀបទៅនឹងអន្តរកម្មដែលកំណត់ដំណើរការដែលកើតឡើងនៅក្នុងសំបកអេឡិចត្រុងនៃអាតូម (សូមមើល ការរួបរួមនៃកម្លាំងនៃធម្មជាតិ) ។ នៅក្នុងការតភ្ជាប់ជាមួយនេះ ទិសដៅវិទ្យាសាស្រ្តដាច់ដោយឡែកមួយបានផុសចេញពីរូបវិទ្យាអាតូម, តភ្ជាប់ជាមួយនឹងការស្រាវជ្រាវចូលទៅក្នុងរូបវិទ្យានៃស្នូលអាតូម; ក្នុងទសវត្សរ៍ទី 40 ។ ទិសដៅនេះបានបង្កើតឡើងនៅក្នុងវិទ្យាសាស្ត្ររូបវិទ្យាឯករាជ្យ - រូបវិទ្យានុយក្លេអ៊ែរ។ ទីបំផុតនៅក្នុងទសវត្សរ៍ទី 50 ។ ពីរូបវិទ្យានុយក្លេអ៊ែរ សាខាដែលភ្ជាប់ជាមួយនឹងការសិក្សាប្រព័ន្ធ និងការបំប្លែងអន្តរកម្មនៃភាគល្អិតបឋមសិក្សា - រូបវិទ្យានៃភាគល្អិតបឋមបានផ្ទុះឡើង។

ជាលទ្ធផល សំណួរជាក់លាក់មួយត្រូវបានបង្ហាញដែលបង្កើតជាខ្លឹមសារនៃរូបវិទ្យាអាតូមទំនើប។ នាងមិនចាប់អារម្មណ៍នឹងដំណើរការដែលកើតឡើងនៅក្នុងស្នូលអាតូម ក៏ដូចជាការបំប្លែងអន្តរកម្មនៃភាគល្អិតបឋមនោះទេ។ ការសិក្សារូបវិទ្យាអាតូមិកដំណើរការដែលពាក់ព័ន្ធនឹងអាតូម ឬអ៊ីយ៉ុង ហើយមានតែដំណើរការបែបនេះប៉ុណ្ណោះដែលមិននាំឱ្យមានការផ្លាស់ប្តូរណាមួយនៅក្នុងនុយក្លេអ៊ែរអាតូម។ ដូច្នេះហើយ យើងកំពុងនិយាយអំពីដំណើរការដែលប៉ះពាល់ដល់តែសំបកអេឡិចត្រុងនៃអាតូមប៉ុណ្ណោះ។ ស្រដៀងគ្នា

ដំណើរការរួមមានៈ ការផ្លាស់ប្តូរស្ថានភាពនៃអេឡិចត្រុងនៅក្នុងអាតូមក្រោមឥទ្ធិពលនៃដែនអគ្គិសនី ឬដែនម៉ាញេទិកខាងក្រៅ (ឧទាហរណ៍ នៅក្រោមឥទ្ធិពលនៃវាលខាងក្រៅ កម្រិតថាមពលនៃអាតូមត្រូវបានបំបែក); ការស្រូបនិងការបញ្ចេញវិទ្យុសកម្មអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិចដោយអាតូម (សូមមើល Spectroscopy, X-rays, Photoelectric effect, Lasers); ការប៉ះទង្គិចគ្នានៃអាតូមជាមួយអេឡិចត្រុងសេរី ក៏ដូចជាអាតូម អ៊ីយ៉ុង ម៉ូលេគុលផ្សេងទៀត (ជាលទ្ធផលនៃការប៉ះទង្គិចជាមួយអេឡិចត្រុង ឬវត្ថុតូចៗផ្សេងទៀត អាតូមអាចរំភើប ចេញពីស្ថានភាពរំភើបទៅរដ្ឋរំភើបតិច ប្រែទៅជាអ៊ីយ៉ុង សូមមើល ចរន្តអគ្គិសនីនៅក្នុងឧស្ម័ន); អន្តរកម្មនៃសែលអេឡិចត្រុងនៃអាតូមផ្សេងៗ ដែលនាំទៅដល់ការបង្កើតម៉ូលេគុល និងគ្រីស្តាល់។ ដំណើរការទាំងអស់នេះគឺដោយសារតែអន្តរកម្មអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិច។ ប្រូបាប៊ីលីតេនៃដំណើរការទាំងនេះត្រូវបានគណនាដោយប្រើឧបករណ៍នៃមេកានិចកង់ទិច។

រូបវិទ្យាអាតូមទំនើបក៏ស៊ើបអង្កេតប្រភេទអាតូមពិសេសដែលហៅថា mesoatoms ។ mesoatom កើតឡើងពីអាតូមធម្មតាដែលជាលទ្ធផលនៃការជំនួសអេឡិចត្រុងមួយជាមួយ muon (μ-) antimeson (π-, K-), antiproton ឬ hyperon ដែលត្រូវបានចោទប្រកាន់អវិជ្ជមាន (សូមមើល Hadrons, Leptons) ។ វាក៏មានអាតូម "អ៊ីដ្រូសែន" មិនធម្មតាផងដែរ - positronium, muonium ដែលតួនាទីរបស់ប្រូតុងត្រូវបានលេងដោយ positrons ឬ antimuons ដែលត្រូវបានចោទប្រកាន់ជាវិជ្ជមាន (μ +) ។ អាតូមទាំងអស់នេះមិនស្ថិតស្ថេរ; អាយុកាលរបស់ពួកគេត្រូវបានកំណត់ដោយអាយុកាលនៃភាគល្អិតដែលបានរៀបរាប់ខាងលើ ឬដោយដំណើរការ e+ e- និង pp-annihilation ។ Mesoatoms ត្រូវបានបង្កើតឡើងនៅក្នុងដំណើរការនៃការបន្ថយភាគល្អិត - ជាលទ្ធផលនៃការចាប់យកភាគល្អិតដែលមានបន្ទុកអវិជ្ជមានដោយវាល Coulomb នៃនុយក្លេអ៊ែរអាតូមិកឬកំឡុងពេលចាប់យកអេឡិចត្រុងអាតូមដោយ positrons និង antimuons ។ ការពិសោធន៍ជាមួយអាតូមមិនប្រក្រតីផ្សេងៗ មានការចាប់អារម្មណ៍យ៉ាងខ្លាំង ទាំងការសិក្សាអំពីលក្ខណៈសម្បត្តិនៃរូបធាតុ និងសម្រាប់ការសិក្សានុយក្លេអ៊ែរ និងភាគល្អិតបឋម។

រូបវិទ្យាអាតូមិច

សាខារូបវិទ្យាដែលសិក្សាពីរចនាសម្ព័ន្ធ និងស្ថានភាពនៃអាតូម។ A. f. មានដើមកំណើតនៅចុងសតវត្សទី 19 និងដើមសតវត្សទី 20 ។ នៅក្នុងទសវត្សរ៍ទី 10 ។ សតវត្សទី 20 គេ​បាន​រក​ឃើញ​ថា អាតូម​មាន​ស្នូល និង​អេឡិចត្រុង​តភ្ជាប់​ដោយ​កម្លាំង​អគ្គិសនី។ នៅដំណាក់កាលដំបូងនៃការអភិវឌ្ឍន៍ A.f. ក៏គ្របដណ្តប់លើបញ្ហាដែលទាក់ទងនឹងរចនាសម្ព័ន្ធនៃស្នូលអាតូមិច។ ក្នុងទសវត្សរ៍ទី 30 ។ វាបានប្រែក្លាយថាធម្មជាតិនៃអន្តរកម្មដែលកើតឡើងនៅក្នុងស្នូលអាតូមគឺខុសពីសំបកខាងក្រៅនៃអាតូម ហើយនៅក្នុងទសវត្សរ៍ទី 40 ។ រូបវិទ្យានុយក្លេអ៊ែរបានលេចចេញជាវិស័យឯករាជ្យនៃវិទ្យាសាស្ត្រ។ ក្នុងទសវត្សរ៍ទី 50 ។ រូបវិទ្យា​ភាគល្អិត​បឋម ឬ​រូបវិទ្យា​ថាមពល​ខ្ពស់​បាន​ចេញ​ពី​វា។

បុរេប្រវត្តិនៃរូបវិទ្យាអាតូមៈ គោលលទ្ធិនៃអាតូមក្នុងសតវត្សទី ១៧-១៩ ។គំនិតនៃអត្ថិភាពនៃអាតូមជាភាគល្អិតដែលមិនអាចបំបែកបាននៃរូបធាតុបានកើតឡើងនៅសម័យបុរាណ; គំនិតនៃអាតូមនិយមត្រូវបានបង្ហាញជាលើកដំបូងដោយអ្នកគិតក្រិកបុរាណ Democritus និង Epicurus ។ នៅសតវត្សទី 17 ពួកគេត្រូវបានរស់ឡើងវិញដោយទស្សនវិទូបារាំង P. Gassendi និងគីមីវិទូអង់គ្លេស R. Boyle ។

គំនិតអំពីអាតូមដែលគ្រប់គ្រងនៅសតវត្សទី 17 និង 18 ត្រូវបានកំណត់យ៉ាងលំបាក។ អាតូមត្រូវបានចាត់ទុកថាជាភាគល្អិតរឹងដែលមិនអាចបំបែកបាន និងមិនអាចប្រែប្រួលបាន ដែលប្រភេទផ្សេងគ្នាដែលខុសគ្នាពីគ្នាទៅវិញទៅមកក្នុងទំហំ និងរូបរាង។ ការរួមផ្សំនៃអាតូមក្នុងលំដាប់មួយ ឬទម្រង់ផ្សេងទៀតនៃរូបកាយផ្សេងៗ ចលនានៃអាតូមកំណត់បាតុភូតទាំងអស់ដែលកើតឡើងនៅក្នុងរូបធាតុ។ I. Newton, M.V. Lomonosov និងអ្នកវិទ្យាសាស្ត្រមួយចំនួនទៀតបានជឿថា អាតូមអាចជ្រៀតចូលទៅក្នុងភាគល្អិតស្មុគ្រស្មាញជាងនេះ - "សាកសព" ។ ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយ អាតូមមិនត្រូវបានកំណត់លក្ខណៈសម្បត្តិគីមី និងរូបវន្តជាក់លាក់នោះទេ។ អាតូមិចនៅតែមានលក្ខណៈអរូបី និងធម្មជាតិ - ទស្សនវិជ្ជា។

នៅចុងបញ្ចប់នៃសតវត្សទី 18 - ការចាប់ផ្តើមនៃសតវត្សទី 19 ។ ជាលទ្ធផលនៃការអភិវឌ្ឍយ៉ាងឆាប់រហ័សនៃគីមីវិទ្យាមូលដ្ឋានសម្រាប់ការអភិវឌ្ឍបរិមាណនៃវិទ្យាសាស្រ្តអាតូមត្រូវបានបង្កើតឡើង។ អ្នកវិទ្យាសាស្ត្រអង់គ្លេស J. Dalton ជាលើកដំបូង (1803) បានចាប់ផ្តើមចាត់ទុកអាតូមជាភាគល្អិតតូចបំផុតនៃធាតុគីមី ដែលខុសពីអាតូមនៃធាតុផ្សេងទៀតនៅក្នុងម៉ាស់របស់វា។ យោងតាមលោក Dalton លក្ខណៈសំខាន់នៃអាតូមគឺម៉ាស់អាតូមរបស់វា។ សមាសធាតុគីមីគឺជាបណ្តុំនៃ "អាតូមផ្សំ" ដែលមានចំនួនអាតូមនៃធាតុនីមួយៗ (លក្ខណៈជាក់លាក់សម្រាប់សារធាតុស្មុគស្មាញ)។ ប្រតិកម្មគីមីទាំងអស់គឺគ្រាន់តែជាការរៀបចំឡើងវិញនៃអាតូមទៅជាភាគល្អិតស្មុគស្មាញថ្មី។ ដោយផ្អែកលើបទប្បញ្ញត្តិទាំងនេះ Dalton បានបង្កើតច្បាប់របស់គាត់អំពីសមាមាត្រច្រើន (សូមមើល។ ច្បាប់សមាមាត្រច្រើន) ។ ការសិក្សារបស់អ្នកវិទ្យាសាស្ត្រអ៊ីតាលី A. Avogadro (1811) និងជាពិសេស S. Cannizzaro (1858) បានគូសបន្ទាត់ច្បាស់លាស់រវាងអាតូម និងម៉ូលេគុល។ នៅសតវត្សទី 19 រួមជាមួយនឹងលក្ខណៈសម្បត្តិគីមីនៃអាតូម លក្ខណៈសម្បត្តិអុបទិករបស់ពួកវាត្រូវបានសិក្សា។ វាត្រូវបានគេរកឃើញថាធាតុនីមួយៗមានវិសាលគមអុបទិកលក្ខណៈ; ការវិភាគវិសាលគមត្រូវបានរកឃើញ (រូបវិទូអាល្លឺម៉ង់ G. Kirchhoff និង R. Bunsen, 1860)។

ដូច្នេះ អាតូមបានលេចចេញជាភាគល្អិតតែមួយគត់នៃរូបធាតុ ដែលត្រូវបានកំណត់ដោយលក្ខណៈរូបវន្ត និងគីមីដែលបានកំណត់យ៉ាងតឹងរ៉ឹង។ ប៉ុន្តែលក្ខណៈសម្បត្តិរបស់អាតូមត្រូវបានចាត់ទុកថាអស់កល្បជានិច្ច និងមិនអាចពន្យល់បាន។ វាត្រូវបានគេជឿថាចំនួននៃប្រភេទអាតូម (ធាតុគីមី) គឺចៃដន្យហើយថាមិនមានទំនាក់ទំនងរវាងពួកវាទេ។ ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយបន្តិចម្តង ៗ វាច្បាស់ណាស់ថាមានក្រុមនៃធាតុដែលមានលក្ខណៈសម្បត្តិគីមីដូចគ្នា - វ៉ារ្យង់អតិបរមាដូចគ្នានិងច្បាប់នៃការផ្លាស់ប្តូរស្រដៀងគ្នា (នៅពេលផ្លាស់ទីពីក្រុមមួយទៅក្រុមមួយទៀត) នៃលក្ខណៈសម្បត្តិរូបវន្ត - ចំណុចរលាយ ការបង្ហាប់ជាដើម។ 1869, D. I. Mendeleev បានរកឃើញប្រព័ន្ធតាមកាលកំណត់នៃធាតុ (សូមមើលប្រព័ន្ធតាមកាលកំណត់នៃធាតុ) ។ គាត់បានបង្ហាញថានៅពេលដែលម៉ាស់អាតូមនៃធាតុកើនឡើង លក្ខណៈគីមី និងរូបវន្តរបស់ពួកវាកើតឡើងម្តងទៀតតាមកាលកំណត់ ( អង្ករ។ មួយ។ និង 2 ).

ប្រព័ន្ធតាមកាលកំណត់បានបង្ហាញពីអត្ថិភាពនៃការតភ្ជាប់រវាងប្រភេទផ្សេងគ្នានៃអាតូម។ ការសន្និដ្ឋានគឺថាអាតូមមានរចនាសម្ព័ន្ធស្មុគស្មាញដែលផ្លាស់ប្តូរជាមួយនឹងម៉ាស់អាតូម។ បញ្ហានៃការលាតត្រដាងរចនាសម្ព័ន្ធនៃអាតូមបានក្លាយជាបញ្ហាសំខាន់បំផុតក្នុងគីមីវិទ្យា និងរូបវិទ្យា (សម្រាប់ព័ត៌មានលម្អិត សូមមើលអាតូមនិយម)។

ការលេចឡើងនៃរូបវិទ្យាអាតូមិច។ការវិវឌ្ឍដ៏សំខាន់បំផុតនៅក្នុងវិទ្យាសាស្ត្រ ដែលរូបវិទ្យាអាតូមមានប្រភពដើម គឺការរកឃើញអេឡិចត្រុង និងវិទ្យុសកម្ម។ នៅពេលសិក្សាការឆ្លងកាត់នៃចរន្តអគ្គិសនីតាមរយៈឧស្ម័នកម្រខ្លាំង កាំរស្មីដែលបញ្ចេញដោយ cathode នៃបំពង់បង្ហូរចេញ (កាំរស្មី cathode) ត្រូវបានរកឃើញ ដែលមានទ្រព្យសម្បត្តិនៃការផ្លាតនៅក្នុងដែនអគ្គិសនី និងម៉ាញេទិកឆ្លងកាត់។ វាបានប្រែក្លាយថាធ្នឹមទាំងនេះមានផ្ទុកនូវភាគល្អិតដែលមានបន្ទុកអវិជ្ជមានដែលហៅថាអេឡិចត្រុងដែលហោះយ៉ាងលឿន។ នៅឆ្នាំ 1897 រូបវិទូជនជាតិអង់គ្លេស J. J. Thomson បានវាស់សមាមាត្របន្ទុក អ៊ីនៃភាគល្អិតទាំងនេះទៅនឹងម៉ាស់របស់វា។ មលោហធាតុត្រូវបានគេរកឃើញផងដែរដើម្បីបញ្ចេញអេឡិចត្រុងនៅពេលដែលកំដៅខ្លាំង ឬបំភ្លឺដោយពន្លឺរលកខ្លី (សូមមើល Thermionic emission, Photoelectron emission)។ ពីនេះវាត្រូវបានគេសន្និដ្ឋានថាអេឡិចត្រុងគឺជាផ្នែកមួយនៃអាតូមណាមួយ។ វាបន្តពីនេះថា អាតូមអព្យាក្រឹតត្រូវតែមានភាគល្អិតដែលមានបន្ទុកវិជ្ជមានផងដែរ។ អាតូមដែលមានបន្ទុកវិជ្ជមាន - អ៊ីយ៉ុង - ពិតជាត្រូវបានរកឃើញនៅក្នុងការសិក្សាអំពីការឆក់អគ្គិសនីនៅក្នុងឧស្ម័នកម្រ។ គំនិត​នៃ​អាតូម​ជា​ប្រព័ន្ធ​នៃ​ភាគល្អិត​ដែល​មាន​បន្ទុក​បាន​ពន្យល់​នេះ​បើ​យោង​តាម​ទ្រឹស្ដី​របស់​រូបវិទូ​ហូឡង់ H. Lorenz, a , លទ្ធភាពនៃវិទ្យុសកម្មដោយអាតូមនៃពន្លឺ (រលកអេឡិចត្រូម៉ាញេទិក): វិទ្យុសកម្មអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិចកើតឡើងនៅពេលដែលបន្ទុក intraatomic ប្រែប្រួល; នេះត្រូវបានបញ្ជាក់ដោយការសិក្សាពីឥទ្ធិពលនៃដែនម៉ាញេទិកលើវិសាលគមអាតូមិក (សូមមើលបាតុភូត Zeeman) ។ វាបានប្រែក្លាយថាសមាមាត្រនៃបន្ទុកនៃអេឡិចត្រុង intraatomic ទៅនឹងម៉ាស់របស់វា។ អ៊ី/ម,រកឃើញដោយ Lorentz នៅក្នុងទ្រឹស្តីរបស់គាត់អំពីបាតុភូត Zeeman គឺពិតជាស្មើនឹងតម្លៃ អ៊ី/មសម្រាប់អេឡិចត្រុងដោយឥតគិតថ្លៃដែលទទួលបាននៅក្នុងការពិសោធន៍របស់ថមសុន។ ទ្រឹស្តីនៃអេឡិចត្រុង និងការបញ្ជាក់ពិសោធន៍របស់វាបានផ្តល់ភស្តុតាងដែលមិនអាចប្រកែកបានអំពីភាពស្មុគស្មាញនៃអាតូម។

គំនិតនៃភាពមិនអាចកាត់ផ្តាច់បាន និងមិនអាចបំប្លែងបាននៃអាតូមត្រូវបានបដិសេធដោយស្នាដៃរបស់អ្នកវិទ្យាសាស្ត្របារាំង M. Sklodowska-Curie និង P. Curie ។ . ជាលទ្ធផលនៃការសិក្សាអំពីវិទ្យុសកម្មត្រូវបានបង្កើតឡើង (F. Soddy) , អាតូមឆ្លងកាត់ការបំប្លែងពីរប្រភេទ។ ដោយបានបញ្ចេញ α-ភាគល្អិត (អ៊ីយ៉ុងអេលីយ៉ូម ដែលមានបន្ទុកវិជ្ជមាន 2 អ៊ី) អាតូមនៃធាតុគីមីវិទ្យុសកម្មប្រែទៅជាអាតូមនៃធាតុមួយផ្សេងទៀតដែលមានកោសិកា 2 នៅខាងឆ្វេងក្នុងប្រព័ន្ធតាមកាលកំណត់ឧទាហរណ៍អាតូមប៉ូឡូញ៉ូមទៅជាអាតូមនាំមុខ។ ដោយបានបញ្ចេញសារធាតុ β-particle (អេឡិចត្រុង) ជាមួយនឹងបន្ទុកអវិជ្ជមាន អ៊ីអាតូមនៃធាតុគីមីវិទ្យុសកម្មប្រែទៅជាអាតូមនៃធាតុដែលមានក្រឡា 1 ទៅខាងស្តាំឧទាហរណ៍អាតូមប៊ីស្មុតទៅជាអាតូមប៉ូឡូញ៉ូម។ ម៉ាស់អាតូមដែលបង្កើតឡើងជាលទ្ធផលនៃការបំប្លែងបែបនេះ ជួនកាលប្រែទៅជាខុសពីទម្ងន់អាតូមនៃធាតុទៅជាកោសិកាដែលវាបានធ្លាក់ចុះ។ ពីនេះបន្តពីអត្ថិភាពនៃអាតូមនៃធាតុគីមីដូចគ្នាជាមួយនឹងម៉ាស់ផ្សេងគ្នា; ពូជទាំងនេះក្រោយមកត្រូវបានគេហៅថាអ៊ីសូតូប (ឧ។ កាន់កាប់កន្លែងដូចគ្នានៅក្នុងតារាងតាមកាលកំណត់) ។ ដូច្នេះ គំនិតអំពីអត្តសញ្ញាណដាច់ខាតនៃអាតូមទាំងអស់នៃធាតុគីមីដែលបានផ្តល់ឱ្យបានប្រែទៅជាខុស។

លទ្ធផលនៃការសិក្សាអំពីលក្ខណៈសម្បត្តិរបស់អេឡិចត្រុង និងវិទ្យុសកម្មបានធ្វើឱ្យវាអាចបង្កើតគំរូជាក់លាក់នៃអាតូម។ នៅក្នុងគំរូដែលបានស្នើឡើងដោយ Thomson ក្នុងឆ្នាំ 1903 អាតូមត្រូវបានតំណាងថាជាស្វ៊ែរដែលមានបន្ទុកវិជ្ជមាន ដែលក្នុងនោះ អេឡិចត្រុងអវិជ្ជមាន ដែលមានទំហំមិនសំខាន់ (បើធៀបទៅនឹងអាតូម) ត្រូវបានបំបែក ( អង្ករ។ ៣ ).

ពួកគេត្រូវបានប្រារព្ធឡើងនៅក្នុងអាតូមដោយសារតែការពិតដែលថាកម្លាំងទាក់ទាញនៃបន្ទុកវិជ្ជមានចែកចាយរបស់ពួកគេមានតុល្យភាពដោយកម្លាំងនៃការច្រានគ្នាទៅវិញទៅមករបស់ពួកគេ។ គំរូ Thomson បានផ្តល់ការពន្យល់ដ៏ល្បីមួយសម្រាប់លទ្ធភាពនៃការបំភាយ ការខ្ចាត់ខ្ចាយ និងការស្រូបពន្លឺដោយអាតូម។ នៅពេលដែលអេឡិចត្រុងត្រូវបានផ្លាស់ទីលំនៅពីទីតាំងលំនឹង, កម្លាំង "elastic" កើតឡើង, ខិតខំដើម្បីស្ដារលំនឹង; កម្លាំងនេះគឺសមាមាត្រទៅនឹងការផ្លាស់ទីលំនៅរបស់អេឡិចត្រុងពីទីតាំងលំនឹង ហើយដូច្នេះ ដល់ពេល dipole (សូមមើល Dipole moment) អាតូម។ នៅក្រោមសកម្មភាពនៃកម្លាំងអគ្គិសនីនៃឧប្បត្តិហេតុរលកអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិចអេឡិចត្រុងនៅក្នុងអាតូមយោលជាមួយនឹងប្រេកង់ដូចគ្នាទៅនឹងអាំងតង់ស៊ីតេអគ្គិសនីនៅក្នុងរលកពន្លឺ; អេឡិចត្រុងលំយោល បញ្ចេញពន្លឺនៃប្រេកង់ដូចគ្នា។ នេះជារបៀបដែលរលកអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិចត្រូវបានខ្ចាត់ខ្ចាយដោយអាតូមនៃរូបធាតុ។ តាមកម្រិតនៃការថយចុះនៃពន្លឺនៅក្នុងកម្រាស់នៃសារធាតុ អ្នកអាចរកឃើញចំនួនសរុបនៃអេឡិចត្រុងដែលខ្ចាត់ខ្ចាយ ហើយការដឹងពីចំនួនអាតូមក្នុងមួយឯកតាបរិមាណ អ្នកអាចកំណត់ចំនួនអេឡិចត្រុងនៅក្នុងអាតូមនីមួយៗ។

ការបង្កើតដោយ Rutherford នៃគំរូភពនៃអាតូម។គំរូអាតូមរបស់ថមសុនបានប្រែក្លាយទៅជាមិនពេញចិត្ត។ នៅលើមូលដ្ឋានរបស់វា វាមិនអាចពន្យល់ពីលទ្ធផលដែលមិនរំពឹងទុកទាំងស្រុងនៃការពិសោធន៍របស់អ្នករូបវិទ្យាជនជាតិអង់គ្លេស E. Rutherford និងអ្នកសហការរបស់គាត់ H. Geiger និង E. Marsden លើការខ្ចាត់ខ្ចាយនៃភាគល្អិត α ដោយអាតូម។ នៅក្នុងការពិសោធន៍ទាំងនេះ ភាគល្អិត α លឿនត្រូវបានប្រើសម្រាប់ការស៊ើបអង្កេតអាតូមដោយផ្ទាល់។ ឆ្លងកាត់រូបធាតុ α-ភាគល្អិតបុកជាមួយអាតូម។ ជាមួយនឹងការប៉ះទង្គិចគ្នា α-ភាគល្អិតដែលហោះកាត់វាលអគ្គិសនីនៃអាតូមផ្លាស់ប្តូរទិសដៅនៃចលនា - វាជួបប្រទះការខ្ចាត់ខ្ចាយ។ នៅក្នុងព្រឹត្តិការណ៍បែកខ្ចាត់ខ្ចាយភាគច្រើន គម្លាតនៃភាគល្អិតα (មុំខ្ចាត់ខ្ចាយ) មានតិចតួចណាស់។ ដូច្នេះក្នុងអំឡុងពេលឆ្លងកាត់ធ្នឹមនៃ α-ភាគល្អិតតាមរយៈស្រទាប់ស្តើងនៃរូបធាតុ មានតែការព្រិលបន្តិចនៃធ្នឹមប៉ុណ្ណោះដែលបានកើតឡើង។ ទោះយ៉ាងណាក៏ដោយ ភាគល្អិតα-ភាគល្អិតសមាមាត្រតិចតួចបំផុតត្រូវបានផ្លាតតាមមុំធំជាង 90°។ លទ្ធផល​នេះ​មិន​អាច​ពន្យល់​បាន​ដោយ​ផ្អែក​លើ​មូលដ្ឋាន​នៃ​គំរូ Thomson ដោយ​សារ​តែ​ វាលអគ្គីសនីនៅក្នុងអាតូម "រឹង" មិនខ្លាំងគ្រប់គ្រាន់ដើម្បីបង្វែរភាគល្អិត α លឿន និងដ៏ធំតាមរយៈមុំធំនោះទេ។ ដើម្បីពន្យល់ពីលទ្ធផលនៃការពិសោធន៍លើការខ្ចាត់ខ្ចាយនៃភាគល្អិត α រូធើហ្វដបានស្នើរគំរូថ្មីជាមូលដ្ឋាននៃអាតូម ដែលនឹកឃើញដល់រចនាសម្ព័ន្ធនៃប្រព័ន្ធព្រះអាទិត្យ ហើយហៅថាភពមួយ។ វាមានទម្រង់ដូចខាងក្រោម។ នៅចំកណ្តាលអាតូមគឺជាស្នូលដែលមានបន្ទុកវិជ្ជមាន វិមាត្រដែល (រូបវិទ្យាអាតូមិក ១០ -១២ សង់​ទី​ម៉ែ​ត) គឺតូចណាស់បើប្រៀបធៀបទៅនឹងទំហំអាតូមមួយ (រូបវិទ្យាអាតូមិក ១០ -៨ សង់​ទី​ម៉ែ​ត) ហើយម៉ាស់គឺស្ទើរតែស្មើនឹងម៉ាស់អាតូម។ អេឡិចត្រុងផ្លាស់ទីជុំវិញស្នូល ដូចជាភពជុំវិញព្រះអាទិត្យ។ ចំនួននៃអេឡិចត្រុងនៅក្នុងអាតូមដែលមិនមានការចោទប្រកាន់ (អព្យាក្រឹត) គឺដូចជាការចោទប្រកាន់អវិជ្ជមានសរុបរបស់ពួកគេទូទាត់ (បន្សាប) បន្ទុកវិជ្ជមាននៃស្នូល។ អេឡិចត្រុងត្រូវតែផ្លាស់ទីជុំវិញស្នូល បើមិនដូច្នេះទេពួកវានឹងធ្លាក់មកលើវាក្រោមឥទ្ធិពលនៃកម្លាំងទាក់ទាញ។ ភាពខុសគ្នារវាងអាតូម និងប្រព័ន្ធភពគឺថា កម្លាំងទំនាញផែនដីធ្វើសកម្មភាព ហើយនៅក្នុងអាតូម កម្លាំងអគ្គិសនី (Coulomb) ។ នៅជិតស្នូលដែលអាចចាត់ទុកថាជាចំណុចវិជ្ជមាននៃបន្ទុក មានវាលអគ្គិសនីខ្លាំង។ ដូច្នេះ ការហោះហើរនៅជិតស្នូល ភាគល្អិត α ដែលត្រូវបានចោទប្រកាន់ជាវិជ្ជមាន (ស្នូលអេលីយ៉ូម) ជួបប្រទះនឹងការផ្លាតខ្លាំង (សូមមើលរូបភព។ អង្ករ។ ៤ ) ក្រោយមកគេបានរកឃើញ (G. Moseley) ថាការចោទប្រកាន់នៃស្នូលកើនឡើងពីធាតុគីមីមួយទៅធាតុមួយទៀតដោយឯកតាបឋមនៃបន្ទុកស្មើនឹងបន្ទុកអេឡិចត្រុង (ប៉ុន្តែមានសញ្ញាវិជ្ជមាន)។ ជាលេខ បន្ទុកនៃស្នូលនៃអាតូមដែលបង្ហាញជាឯកតានៃបន្ទុកបឋម e គឺស្មើនឹងចំនួនធម្មតានៃធាតុដែលត្រូវគ្នានៅក្នុងប្រព័ន្ធតាមកាលកំណត់។

ដើម្បីសាកល្បងគំរូភព លោក Rutherford និងសហការីរបស់គាត់គឺ Charles Darwin បានគណនាការបែងចែកជ្រុងនៃភាគល្អិត α ដែលខ្ចាត់ខ្ចាយដោយចំណុចស្នូល ដែលជាចំណុចកណ្តាលនៃកងកម្លាំង Coulomb ។ លទ្ធផលដែលទទួលបានត្រូវបានផ្ទៀងផ្ទាត់ដោយពិសោធន៍ដោយវាស់ចំនួននៃ α-ភាគល្អិតដែលនៅរាយប៉ាយនៅមុំផ្សេងៗគ្នា។ លទ្ធផលនៃការពិសោធន៍ពិតជាស្របគ្នានឹងការគណនាតាមទ្រឹស្ដី ដូច្នេះការបញ្ជាក់យ៉ាងអស្ចារ្យអំពីគំរូភពនៃអាតូមរបស់ Rutherford ។

ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយ គំរូភពនៃអាតូមបានជួបការលំបាកជាមូលដ្ឋាន។ យោងតាមអេឡិចត្រូឌីណាមិកបុរាណ ភាគល្អិតដែលមានបន្ទុកដែលផ្លាស់ទីជាមួយនឹងការបង្កើនល្បឿនបន្តបញ្ចេញថាមពលអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិច។ ដូច្នេះ អេឡិចត្រុងដែលធ្វើចលនាជុំវិញស្នូល ពោលគឺបង្កើនល្បឿន នឹងត្រូវបាត់បង់ថាមពលជាបន្តបន្ទាប់ទៅវិទ្យុសកម្ម។ ប៉ុន្តែក្នុងពេលជាមួយគ្នានេះ ក្នុងរយៈពេលមួយវិនាទី ពួកគេនឹងបាត់បង់ថាមពល kinetic ទាំងអស់របស់ពួកគេ ហើយធ្លាក់ចូលទៅក្នុងស្នូល។ ការលំបាកមួយទៀតដែលត្រូវបានផ្សារភ្ជាប់ជាមួយនឹងវិទ្យុសកម្មមានដូចខាងក្រោម៖ ប្រសិនបើយើងទទួលយក (អនុលោមតាមអេឡិចត្រូឌីណាមិកបុរាណ) នោះភាពញឹកញាប់នៃពន្លឺដែលបញ្ចេញដោយអេឡិចត្រុងគឺស្មើនឹងភាពញឹកញាប់នៃលំយោលនៃអេឡិចត្រុងនៅក្នុងអាតូមមួយ (ឧ។ នៃបដិវត្តន៍ដែលវាបង្កើតក្នុងគន្លងរបស់វាក្នុងមួយវិនាទី) ឬមានច្រើនរបស់វា បន្ទាប់មកពន្លឺដែលបញ្ចេញ នៅពេលដែលអេឡិចត្រុងចូលទៅជិតស្នូល នឹងត្រូវផ្លាស់ប្តូរប្រេកង់របស់វាជាបន្តបន្ទាប់ ហើយវិសាលគមនៃពន្លឺដែលបញ្ចេញដោយវាគួរតែបន្ត។ . ប៉ុន្តែនេះគឺផ្ទុយទៅនឹងបទពិសោធន៍។ អាតូមបញ្ចេញរលកពន្លឺនៃប្រេកង់ដែលបានកំណត់យ៉ាងល្អ ជាតួយ៉ាងសម្រាប់ធាតុគីមីដែលបានផ្តល់ឱ្យ ហើយត្រូវបានកំណត់លក្ខណៈដោយវិសាលគមដែលមានបន្ទាត់វិសាលគមដាច់ដោយឡែក - វិសាលគមបន្ទាត់។ ភាពទៀងទាត់មួយចំនួនត្រូវបានបង្កើតឡើងដោយពិសោធន៍នៅក្នុងវិសាលគមនៃធាតុ ដែលដំបូងគេត្រូវបានរកឃើញដោយអ្នកវិទ្យាសាស្ត្រជនជាតិស្វីស I. Balmer (1885) នៅក្នុងវិសាលគមនៃអ៊ីដ្រូសែន។ គំរូទូទៅបំផុត - គោលការណ៍រួមបញ្ចូលគ្នា - ត្រូវបានរកឃើញដោយអ្នកវិទ្យាសាស្ត្រអូទ្រីស W. Ritz (1908) ។ គោលការណ៍នេះអាចត្រូវបានបង្កើតដូចខាងក្រោម: សម្រាប់អាតូមនៃធាតុនីមួយៗមនុស្សម្នាក់អាចរកឃើញលំដាប់នៃលេខ ធ 1 ,ធ 2 ,ធ៣,... - ហៅថា។ ពាក្យវិសាលគមដូចជាប្រេកង់ vបន្ទាត់វិសាលគមនីមួយៗនៃធាតុដែលបានផ្តល់ឱ្យត្រូវបានបង្ហាញជាភាពខុសគ្នានៃពាក្យពីរ៖ v = ធ k - ធខ្ញុំ . សម្រាប់អាតូមអ៊ីដ្រូសែនពាក្យ ធី ន = R/n 2 ,កន្លែងណា n-ចំនួនគត់ដែលយកតម្លៃមួយ។ ន= 1, 2, 3, ... , ក R-ដែលគេហៅថា។ Rydberg ថេរ (សូមមើល Rydberg ថេរ) ។

ដូច្នេះ ក្នុងក្របខ័ណ្ឌនៃគំរូរបស់ Rutherford នៃអាតូម ស្ថេរភាពនៃអាតូមទាក់ទងនឹងវិទ្យុសកម្ម និងវិសាលគមបន្ទាត់នៃវិទ្យុសកម្មរបស់វាមិនអាចពន្យល់បានទេ។ នៅលើមូលដ្ឋានរបស់វា ច្បាប់នៃវិទ្យុសកម្មកម្ដៅ និងច្បាប់នៃបាតុភូត photoelectric ដែលកើតឡើងនៅពេលដែលវិទ្យុសកម្មមានអន្តរកម្មជាមួយរូបធាតុមិនអាចពន្យល់បាន។ វាបានប្រែក្លាយទៅជាអាចធ្វើទៅបានដើម្បីពន្យល់ពីច្បាប់ទាំងនេះដោយផ្អែកលើគោលគំនិតថ្មីទាំងស្រុង - quantum - ណែនាំដំបូងដោយរូបវិទូអាល្លឺម៉ង់ M. Planck (1900) ។ ដើម្បីទទួលបានច្បាប់នៃការចែកចាយថាមពលនៅក្នុងវិសាលគមនៃវិទ្យុសកម្មកំដៅ - វិទ្យុសកម្មនៃសាកសពដែលគេឱ្យឈ្មោះថា - Planck បានផ្តល់យោបល់ថាអាតូមនៃរូបធាតុបញ្ចេញថាមពលអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិច (ពន្លឺ) ក្នុងទម្រង់ជាផ្នែកដាច់ដោយឡែក - quanta ពន្លឺដែលជាថាមពលសមាមាត្រទៅនឹង v(ប្រេកង់វិទ្យុសកម្ម)៖ អ៊ី = hvកន្លែងណា h-លក្ខណៈថេរនៃទ្រឹស្ដីកង់ទិច ហើយហៅថា ថេរ Planck (មើល Planck constant)។ នៅឆ្នាំ 1905 A. Einstein បានផ្តល់ការពន្យល់ពី quantum នៃបាតុភូត photoelectric យោងទៅតាមថាមពល quantum ។ hvទៅទាញយកអេឡិចត្រុងពីលោហៈ - មុខងារការងារ R -និងទំនាក់ទំនងជាមួយគាត់ថាមពល kinetic ធញាតិមិត្ត; hv = រ+ ធីគីន។ ក្នុងពេលជាមួយគ្នានេះ អែងស្តែងបានណែនាំពីគោលគំនិតនៃពន្លឺ quanta ជាប្រភេទនៃភាគល្អិតពិសេស។ ភាគល្អិតទាំងនេះបានទទួលឈ្មោះជាបន្តបន្ទាប់ថា Photon ov ។

ភាពផ្ទុយគ្នានៃគំរូ Rutherford បានប្រែក្លាយថាអាចដោះស្រាយបានដោយគ្រាន់តែបោះបង់ចោលនូវគំនិតធម្មតាមួយចំនួននៃរូបវិទ្យាបុរាណប៉ុណ្ណោះ។ ជំហានដ៏សំខាន់បំផុតក្នុងការសាងសង់ទ្រឹស្ដីនៃអាតូមត្រូវបានធ្វើឡើងដោយរូបវិទូជនជាតិដាណឺម៉ាក N. Bohr (1913)។

គំរូរបស់ Bohr និងគំរូ Bohr នៃអាតូម. នៅក្នុងមូលដ្ឋាននៃទ្រឹស្តី quantum នៃអាតូម Bohr បានដាក់ 2 postulates ដែលបង្ហាញពីលក្ខណៈសម្បត្តិទាំងនោះនៃអាតូម ដែលមិនសមនឹងក្របខ័ណ្ឌនៃរូបវិទ្យាបុរាណ។ postulates ទាំងនេះនៃ Bohr អាចត្រូវបានបង្កើតដូចខាងក្រោម:

1. អត្ថិភាពនៃរដ្ឋស្ថានី។ អាតូមមិនបញ្ចេញរស្មីទេ ហើយមានស្ថេរភាពតែនៅក្នុងរដ្ឋមួយចំនួន (មិនប្រែប្រួលតាមពេលវេលា) ដែលត្រូវគ្នាទៅនឹងស៊េរីនៃតម្លៃថាមពល "ដែលអាចអនុញ្ញាតបាន" ដាច់ដោយឡែក (មិនបន្ត) អ៊ី 1 , អ៊ី 2 , អ៊ី 3 , អ៊ី 4 ,... ការផ្លាស់ប្តូរថាមពលណាមួយត្រូវបានផ្សារភ្ជាប់ជាមួយនឹងការផ្លាស់ប្តូរ quantum (jump-like) ពីស្ថានភាពស្ថានីមួយទៅស្ថានភាពមួយទៀត។

2. លក្ខខណ្ឌនៃប្រេកង់វិទ្យុសកម្ម (ការផ្លាស់ប្តូរបរិមាណជាមួយវិទ្យុសកម្ម) ។ នៅពេលផ្លាស់ប្តូរពីរដ្ឋស្ថានីមួយដែលមានថាមពល អ៊ីខ្ញុំចូលទៅក្នុងមួយផ្សេងទៀតជាមួយនឹងថាមពល អ៊ី k អាតូមមួយបញ្ចេញ ឬស្រូបពន្លឺនៃប្រេកង់ជាក់លាក់មួយ។ vនៅក្នុងទម្រង់នៃបរិមាណវិទ្យុសកម្ម (photon) hvនេះបើយោងតាមទំនាក់ទំនង hv=Eខ្ញុំ - អ៊ីក. នៅពេលបញ្ចេញ អាតូមមួយឆ្លងកាត់ពីស្ថានភាពថាមពលខ្ពស់ជាង អ៊ីខ្ញុំទៅរដ្ឋនៃថាមពលទាប អ៊ី k នៅពេលស្រូបយក ផ្ទុយទៅវិញ ពីរដ្ឋដែលមានថាមពលទាបជាង អ៊ី k ទៅរដ្ឋថាមពលខ្ពស់ជាង អ៊ីខ្ញុំ

postulates របស់ Bohr ភ្លាមៗធ្វើឱ្យវាអាចយល់ពីអត្ថន័យរាងកាយនៃគោលការណ៍បន្សំ Ritz (សូមមើលខាងលើ); ការប្រៀបធៀបសមាមាត្រ hv = អ៊ីខ្ញុំ - អ៊ី k និង v = ធ k - ធខ្ញុំ បង្ហាញថាពាក្យវិសាលគមត្រូវគ្នាទៅនឹងស្ថានភាពស្ថានី ហើយថាមពលនៃចុងក្រោយត្រូវតែស្មើគ្នា (រហូតដល់ពាក្យថេរ) អ៊ីខ្ញុំ = - hTខ្ញុំ , អ៊ី k = - hTក.

នៅពេលដែលពន្លឺត្រូវបានបញ្ចេញ ឬស្រូបយក ថាមពលនៃអាតូមផ្លាស់ប្តូរ ការផ្លាស់ប្តូរនេះគឺស្មើនឹងថាមពលនៃ photon ដែលត្រូវបានបញ្ចេញ ឬស្រូបយក ពោលគឺច្បាប់នៃការអភិរក្សថាមពលកើតឡើង។ វិសាលគមបន្ទាត់នៃអាតូមគឺជាលទ្ធផលនៃភាពមិនច្បាស់លាស់នៃតម្លៃដែលអាចធ្វើបាននៃថាមពលរបស់វា។

Bohr បានអនុវត្តមេកានិចបុរាណ (ញូតុនៀន) ដើម្បីកំណត់តម្លៃដែលអនុញ្ញាតនៃថាមពលនៃអាតូម - បរិមាណនៃថាមពលរបស់វា - និងដើម្បីស្វែងរកលក្ខណៈនៃស្ថានភាពស្ថានីដែលត្រូវគ្នា។ Bohr បានសរសេរនៅឆ្នាំ 1913 ថា "ប្រសិនបើយើងចង់បង្កើតការតំណាងដែលមើលឃើញនៃស្ថានភាពស្ថានីជាទូទៅ យើងមិនមានមធ្យោបាយផ្សេងទៀតទេ យ៉ាងហោចណាស់ឥឡូវនេះ លើកលែងតែមេកានិចធម្មតា" -L., 1923, ទំព័រ 22)។ សម្រាប់អាតូមសាមញ្ញបំផុត - អាតូមអ៊ីដ្រូសែនដែលមានស្នូលដែលមានបន្ទុក + អ៊ី(ប្រូតុង) និងអេឡិចត្រុងដែលមានបន្ទុក - អ៊ី, Bohr បានចាត់ទុកចលនារបស់អេឡិចត្រុងជុំវិញស្នូលក្នុងគន្លងរាងជារង្វង់។ ការប្រៀបធៀបថាមពលនៃអាតូម អ៊ីជាមួយនឹងលក្ខខណ្ឌវិសាលគម T n \u003d R / n ២សម្រាប់អាតូមអ៊ីដ្រូសែន បានរកឃើញជាមួយនឹងភាពត្រឹមត្រូវដ៏អស្ចារ្យពីប្រេកង់នៃបន្ទាត់វិសាលគមរបស់វា គាត់ទទួលបានតម្លៃដែលអាចធ្វើបាននៃថាមពលនៃអាតូម អ៊ី ន= -hT n \u003d -hR / n ២(កន្លែងណា n= 1, 2, 3, ... ) ។ ពួកវាត្រូវគ្នាទៅនឹងគន្លងរាងជារង្វង់នៃកាំ a n \u003d a 0 n 2,កន្លែងណា ក 0 = 0.53 10 −8 សង់​ទី​ម៉ែ​ត -កាំ Bohr - កាំនៃគន្លងរាងជារង្វង់តូចបំផុត (នៅ ន= 1). Bohr បានគណនាប្រេកង់បដិវត្តន៍ vអេឡិចត្រុងជុំវិញស្នូលក្នុងគន្លងរាងជារង្វង់អាស្រ័យលើថាមពលរបស់អេឡិចត្រុង។ វាប្រែថាប្រេកង់នៃពន្លឺដែលបញ្ចេញដោយអាតូមមិនស្របគ្នាជាមួយនឹងប្រេកង់នៃបដិវត្តន៍ v n តាមតម្រូវការដោយអេឡិចត្រូឌីណាមិកបុរាណ ប៉ុន្តែមានសមាមាត្រយោងទៅតាមទំនាក់ទំនង hv=Eខ្ញុំ - អ៊ី k ភាពខុសគ្នានៃថាមពលនៃអេឡិចត្រុងក្នុងគន្លងពីរដែលអាចកើតមាន។

ដើម្បីស្វែងរកទំនាក់ទំនងរវាងប្រេកង់នៃគន្លងរបស់អេឡិចត្រុង និងប្រេកង់វិទ្យុសកម្ម លោក Bohr បានធ្វើការសន្មត់ថា លទ្ធផលនៃទ្រឹស្តីកង់ទិច និងបុរាណគួរតែស្របគ្នានៅប្រេកង់វិទ្យុសកម្មទាប (សម្រាប់រលកចម្ងាយវែង ការចៃដន្យបែបនេះកើតឡើងសម្រាប់វិទ្យុសកម្មកម្ដៅ ច្បាប់។ ដែលត្រូវបានទាញយកដោយ Planck) ។ គាត់ស្មើនឹងធំ នប្រេកង់ផ្លាស់ប្តូរ v = (អ៊ី n+1 - អ៊ីន)/ ម៉ោងប្រេកង់ឈាមរត់ v n នៅក្នុងគន្លងជាមួយនឹងការផ្តល់ឱ្យ ននិងគណនាតម្លៃនៃថេរ Rydberg Rដែលស្របគ្នាជាមួយនឹងភាពត្រឹមត្រូវដ៏អស្ចារ្យជាមួយនឹងតម្លៃ Rបានរកឃើញពីបទពិសោធន៍ ដែលបញ្ជាក់ពីការសន្មត់របស់ Bohr ។ Bohr ក៏ទទួលបានជោគជ័យមិនត្រឹមតែក្នុងការពន្យល់អំពីវិសាលគមនៃអ៊ីដ្រូសែនប៉ុណ្ណោះទេ ប៉ុន្តែថែមទាំងបង្ហាញយ៉ាងជឿជាក់ថា ខ្សែវិសាលគមមួយចំនួនដែលត្រូវបានសន្មតថាជាអ៊ីដ្រូសែនជារបស់អេលីយ៉ូម។ ការសន្មត់របស់ Bohr ថាលទ្ធផលនៃទ្រឹស្តី Quantum និង Classical គួរតែស្របគ្នានៅក្នុងករណីកំណត់នៃប្រេកង់វិទ្យុសកម្មទាបតំណាងឱ្យទម្រង់ដើមនៃអ្វីដែលគេហៅថា។ គោលការណ៍នៃការអនុលោមភាព។ ក្រោយមក Bohr បានអនុវត្តវាដោយជោគជ័យ ដើម្បីស្វែងរកអាំងតង់ស៊ីតេនៃបន្ទាត់នៃវិសាលគម។ ដូចដែលការវិវត្តនៃរូបវិទ្យាទំនើបបានបង្ហាញ គោលការណ៍នៃការឆ្លើយឆ្លងបានប្រែទៅជាទូទៅ (សូមមើលគោលការណ៍ឆ្លើយឆ្លង) .

នៅក្នុងទ្រឹស្តីរបស់ Bohr នៃអាតូម បរិមាណនៃថាមពល ពោលគឺការស្វែងរកតម្លៃដែលអាចកើតមានរបស់វា បានប្រែទៅជាករណីពិសេសនៃវិធីសាស្ត្រទូទៅសម្រាប់ការស្វែងរកគន្លង "អនុញ្ញាត" ។ យោងតាមទ្រឹស្ដី Quantum គន្លងបែបនេះគឺគ្រាន់តែជាចំនុចដែលសន្ទុះមុំនៃអេឡិចត្រុងនៅក្នុងអាតូមគឺស្មើនឹងពហុគុណ។ h/2πគន្លងដែលអនុញ្ញាតនីមួយៗត្រូវគ្នាទៅនឹងតម្លៃជាក់លាក់នៃថាមពលនៃអាតូម (សូមមើលអាតូម)។

បទប្បញ្ញត្តិចម្បងនៃទ្រឹស្តីកង់ទិចនៃអាតូម - 2 postulates របស់ Bohr - ត្រូវបានបញ្ជាក់យ៉ាងទូលំទូលាយដោយពិសោធន៍។ ការបញ្ជាក់យ៉ាងច្បាស់ជាពិសេសត្រូវបានផ្តល់ឱ្យដោយការពិសោធន៍របស់អ្នករូបវិទ្យាអាល្លឺម៉ង់ J. Frank និង G. Hertz (1913-16) ។ ខ្លឹមសារនៃបទពិសោធន៍ទាំងនេះមានដូចខាងក្រោម។ ស្ទ្រីមនៃអេឡិចត្រុងដែលថាមពលអាចគ្រប់គ្រងបានចូលទៅក្នុងនាវាដែលមានចំហាយបារត។ អេឡិចត្រុងត្រូវបានផ្តល់ថាមពលដែលបង្កើនបន្តិចម្តង ៗ ។ នៅពេលដែលថាមពលនៃអេឡិចត្រុងកើនឡើង, ចរន្តនៅក្នុង galvanometer រួមបញ្ចូលនៅក្នុងសៀគ្វីអគ្គិសនីកើនឡើង; នៅពេលដែលថាមពលអេឡិចត្រុងប្រែទៅជាស្មើនឹងតម្លៃជាក់លាក់ (4.9; 6.7; 10.4 ev) ចរន្តធ្លាក់ចុះយ៉ាងខ្លាំង ( អង្ករ។ ៥ ) ក្នុងពេលជាមួយគ្នានេះ គេអាចរកឃើញថា ចំហាយបារតបញ្ចេញកាំរស្មីអ៊ុលត្រាវីយូឡេនៃប្រេកង់ជាក់លាក់មួយ។

ការពិតដែលបានបង្ហាញអនុញ្ញាតឱ្យមានការបកស្រាយតែមួយប៉ុណ្ណោះ។ ដរាបណាថាមពលអេឡិចត្រុងតិចជាង 4.9 ev,អេឡិចត្រុងមិនបាត់បង់ថាមពលទេនៅពេលប៉ះទង្គិចជាមួយអាតូមបារត - ការប៉ះទង្គិចមានលក្ខណៈយឺតនៅក្នុងធម្មជាតិ។ នៅពេលដែលថាមពលប្រែទៅជាស្មើនឹងតម្លៃជាក់លាក់មួយពោលគឺ 4.9 ev,អេឡិចត្រុងផ្ទេរថាមពលរបស់ពួកគេទៅអាតូមបារត ដែលបន្ទាប់មកបញ្ចេញវាក្នុងទម្រង់នៃពន្លឺអ៊ុលត្រាវីយូឡេ quanta ។ ការគណនាបង្ហាញថាថាមពលនៃហ្វូតុងទាំងនេះគឺស្មើនឹងថាមពលដែលអេឡិចត្រុងបាត់បង់។ ការពិសោធន៍ទាំងនេះបានបង្ហាញថា ថាមពលខាងក្នុងនៃអាតូមអាចមានតម្លៃដាច់ដោយឡែកជាក់លាក់ ដែលអាតូមស្រូបយកថាមពលពីខាងក្រៅ ហើយបញ្ចេញវាក្នុងពេលតែមួយក្នុងបរិមាណទាំងមូល ហើយចុងក្រោយ ភាពញឹកញាប់នៃពន្លឺដែលបញ្ចេញដោយអាតូមត្រូវគ្នាទៅនឹង ថាមពលដែលបាត់បង់ដោយអាតូម។

ការអភិវឌ្ឍន៍បន្ថែមទៀតនៃ A.f. បានបង្ហាញពីសុពលភាពនៃ postulates របស់ Bohr មិនត្រឹមតែសម្រាប់អាតូមប៉ុណ្ណោះទេ ប៉ុន្តែសម្រាប់ប្រព័ន្ធមីក្រូទស្សន៍ផ្សេងទៀតផងដែរ - សម្រាប់ម៉ូលេគុល និងសម្រាប់ស្នូលអាតូម។ postulates ទាំងនេះគួរតែត្រូវបានចាត់ទុកថាជាច្បាប់ quantum ពិសោធន៍ដែលបានបង្កើតឡើងយ៉ាងរឹងមាំ។ ពួកគេបង្កើតបានជាផ្នែកនៃទ្រឹស្តីរបស់ Bohr ដែលមិនត្រឹមតែត្រូវបានរក្សាទុកក្នុងអំឡុងពេលនៃការអភិវឌ្ឍន៍បន្ថែមទៀតនៃទ្រឹស្តី Quantum ប៉ុណ្ណោះទេ ប៉ុន្តែថែមទាំងបានទទួលការបញ្ជាក់របស់វាផងដែរ។ ស្ថានភាពគឺខុសគ្នាជាមួយនឹងគំរូរបស់ Bohr នៃអាតូមដែលត្រូវបានផ្អែកលើការពិចារណានៃចលនានៃអេឡិចត្រុងនៅក្នុងអាតូមមួយបើយោងតាមច្បាប់នៃមេកានិចបុរាណជាមួយនឹងការដាក់លក្ខខណ្ឌបរិមាណបន្ថែម។ វិធីសាស្រ្តនេះធ្វើឱ្យវាអាចទទួលបានលទ្ធផលសំខាន់ៗមួយចំនួន ប៉ុន្តែមិនស៊ីសង្វាក់គ្នាទេ៖ ការដាក់ពង្រាយ quantum ត្រូវបានភ្ជាប់ដោយសិប្បនិម្មិតទៅនឹងច្បាប់នៃមេកានិចបុរាណ។ ទ្រឹស្តីជាប់លាប់មួយត្រូវបានបង្កើតឡើងក្នុងទសវត្សរ៍ទី 20 ។ សតវត្សទី 20 មេកានិចកង់ទិច។ ការបង្កើតរបស់វាត្រូវបានរៀបចំដោយការអភិវឌ្ឍន៍បន្ថែមទៀតនៃគំរូតំណាងនៃទ្រឹស្តីរបស់ Bohr ក្នុងអំឡុងពេលដែលភាពខ្លាំងនិងភាពទន់ខ្សោយរបស់វាបានក្លាយជាច្បាស់។

ការអភិវឌ្ឍទ្រឹស្តីគំរូនៃអាតូម Bohr ។លទ្ធផលសំខាន់នៃទ្រឹស្តីរបស់ Bohr គឺការពន្យល់អំពីវិសាលគមនៃអាតូមអ៊ីដ្រូសែន។ ជំហាន​មួយ​ទៀត​ក្នុង​ការ​អភិវឌ្ឍ​ទ្រឹស្ដី​នៃ​វិសាលគម​អាតូមិក​ត្រូវ​បាន​បង្កើត​ឡើង​ដោយ​រូបវិទូ​ជនជាតិ​អាល្លឺម៉ង់​ A. Sommerfeld។ ដោយបានបង្កើតច្បាប់បរិមាណឱ្យកាន់តែលម្អិត ដោយផ្អែកលើរូបភាពស្មុគស្មាញនៃចលនារបស់អេឡិចត្រុងនៅក្នុងអាតូម (តាមគន្លងរាងអេលីប) និងគិតគូរពីការពិនិត្យអេឡិចត្រុងខាងក្រៅ (ដែលគេហៅថាវ៉ាឡង់) នៅក្នុងវាលនៃស្នូល។ និងអេឡិចត្រុងខាងក្នុង គាត់អាចពន្យល់ពីភាពទៀងទាត់មួយចំនួននៅក្នុងវិសាលគមនៃលោហធាតុអាល់កាឡាំង។

ទ្រឹស្តីរបស់ Bohr នៃអាតូមក៏បានបញ្ចេញពន្លឺលើរចនាសម្ព័ន្ធនៃអ្វីដែលគេហៅថា។ លក្ខណៈនៃកាំរស្មីអ៊ិច។ វិសាលគមកាំរស្មីអ៊ិចនៃអាតូម ក៏ដូចជាវិសាលគមអុបទិករបស់វា មានរចនាសម្ព័ន្ធបន្ទាត់ដាច់ពីគ្នានៃធាតុដែលបានផ្តល់ឱ្យ (ដូច្នេះឈ្មោះ) ។ ការស៊ើបអង្កេតលើលក្ខណៈកាំរស្មីអ៊ិចនៃធាតុផ្សេងៗ រូបវិទូជនជាតិអង់គ្លេស G. Moseley បានរកឃើញគំរូដូចខាងក្រោមៈ ឫសការ៉េនៃប្រេកង់នៃបន្ទាត់បញ្ចេញកើនឡើងស្មើៗគ្នាពីធាតុមួយទៅធាតុមួយទូទាំងប្រព័ន្ធតាមកាលកំណត់ Mendeleev សមាមាត្រទៅនឹងចំនួនអាតូមិកនៃ ធាតុ។ វាគួរឱ្យចាប់អារម្មណ៍ណាស់ដែលច្បាប់របស់ Moseley បានបញ្ជាក់យ៉ាងពេញលេញនូវភាពត្រឹមត្រូវរបស់ Mendeleev ដែលក្នុងករណីខ្លះបានរំលោភលើគោលការណ៍នៃការដាក់ធាតុនៅក្នុងតារាងយោងទៅតាមការបង្កើនទម្ងន់អាតូមិក ហើយដាក់ធាតុធ្ងន់មួយចំនួននៅចំពោះមុខរបស់ស្រាលជាង។

នៅលើមូលដ្ឋាននៃទ្រឹស្តីរបស់ Bohr វាអាចផ្តល់ការពន្យល់អំពីភាពទៀងទាត់នៃលក្ខណៈសម្បត្តិរបស់អាតូម។ នៅក្នុងអាតូមស្មុគ្រស្មាញ សំបកអេឡិចត្រុងត្រូវបានបង្កើតឡើង ដែលត្រូវបានបំពេញជាបន្តបន្ទាប់ ដោយចាប់ផ្តើមពីខាងក្នុងបំផុត ជាមួយនឹងចំនួនអេឡិចត្រុងមួយចំនួន (ហេតុផលរូបវន្តសម្រាប់ការបង្កើតសំបកបានច្បាស់លាស់តែលើមូលដ្ឋាននៃគោលការណ៍ Pauli សូមមើលខាងក្រោម)។ រចនាសម្ព័ននៃសំបកអេឡិចត្រុងខាងក្រៅត្រូវបានធ្វើម្តងទៀតជាទៀងទាត់ដែលបណ្តាលឱ្យមានពាក្យដដែលៗតាមកាលកំណត់នៃសារធាតុគីមីនិងលក្ខណៈសម្បត្តិរូបវន្តជាច្រើននៃធាតុដែលស្ថិតនៅក្នុងក្រុមដូចគ្នានៃប្រព័ន្ធតាមកាលកំណត់។ នៅលើមូលដ្ឋាននៃទ្រឹស្តីរបស់ Bohr គីមីវិទូអាល្លឺម៉ង់ W. Kossel (1916) បានពន្យល់ពីអន្តរកម្មគីមីនៅក្នុងអ្វីដែលគេហៅថា។ ម៉ូលេគុល heteropolar ។

ទោះយ៉ាងណាក៏ដោយ មិនមែនគ្រប់សំណួរនៃទ្រឹស្តីអាតូមអាចត្រូវបានពន្យល់ដោយផ្អែកលើគំរូតំណាងនៃទ្រឹស្តីរបស់ Bohr នោះទេ។ វាមិនបានដោះស្រាយជាមួយនឹងបញ្ហាជាច្រើននៃទ្រឹស្តីនៃវិសាលគម, វាអនុញ្ញាតឱ្យទទួលបានតែតម្លៃត្រឹមត្រូវនៃប្រេកង់នៃបន្ទាត់វិសាលគមនៃអាតូមអ៊ីដ្រូសែននិងអាតូមដូចអ៊ីដ្រូសែនខណៈពេលដែលអាំងតង់ស៊ីតេនៃបន្ទាត់ទាំងនេះនៅតែមិនអាចពន្យល់បាន; Bohr ត្រូវអនុវត្តគោលការណ៍ឆ្លើយឆ្លង ដើម្បីពន្យល់ពីអាំងតង់ស៊ីតេ។

នៅក្នុងការផ្លាស់ប្តូរដើម្បីពន្យល់ពីចលនារបស់អេឡិចត្រុងនៅក្នុងអាតូមដែលស្មុគស្មាញជាងអាតូមអ៊ីដ្រូសែន ទ្រឹស្ដីគំរូរបស់ Bohr ស្ថិតក្នុងភាពជាប់គាំង។ អាតូមអេលីយ៉ូមរួចហើយ ដែលក្នុងនោះអេឡិចត្រុង 2 ផ្លាស់ទីជុំវិញស្នូល មិនបានផ្តល់ប្រាក់កម្ចីដល់ការបកស្រាយទ្រឹស្តីដោយផ្អែកលើវាទេ។ ភាពលំបាកក្នុងករណីនេះមិនត្រូវបានកំណត់ចំពោះភាពខុសគ្នានៃបរិមាណជាមួយនឹងបទពិសោធន៍នោះទេ។ ទ្រឹស្ដីបានប្រែទៅជាគ្មានអំណាចក្នុងការដោះស្រាយបញ្ហាដូចជាការបញ្ចូលគ្នានៃអាតូមចូលទៅក្នុងម៉ូលេគុលមួយ។ ហេតុអ្វីបានជាអាតូមអ៊ីដ្រូសែនអព្យាក្រឹត 2 បញ្ចូលគ្នាបង្កើតជាម៉ូលេគុលអ៊ីដ្រូសែន? តើធ្វើដូចម្តេចដើម្បីពន្យល់ពីធម្មជាតិនៃ valency ជាទូទៅ? តើអ្វីភ្ជាប់អាតូមនៃរឹង? សំណួរទាំងនេះនៅតែមិនមានចម្លើយ។ នៅក្នុងក្របខ័ណ្ឌនៃគំរូ Bohr វាមិនអាចទៅរួចទេក្នុងការស្វែងរកវិធីសាស្រ្តសម្រាប់ដំណោះស្រាយរបស់ពួកគេ។

ទ្រឹស្តីមេកានិច Quantum នៃអាតូម។ដែនកំណត់នៃគំរូរបស់ Bohr នៃអាតូមត្រូវបានចាក់ឫសនៅក្នុងដែនកំណត់នៃគំនិតបុរាណអំពីចលនានៃ microparticles ។ វាច្បាស់ណាស់ថាសម្រាប់ការអភិវឌ្ឍន៍បន្ថែមទៀតនៃទ្រឹស្តីនៃអាតូម វាចាំបាច់ក្នុងការពិចារណាឡើងវិញយ៉ាងម៉ត់ចត់នូវគំនិតជាមូលដ្ឋានអំពីចលនា និងអន្តរកម្មនៃមីក្រូភាគល្អិត។ លក្ខណៈមិនពេញចិត្តនៃគំរូផ្អែកលើមេកានិចបុរាណជាមួយនឹងការបន្ថែមលក្ខខណ្ឌបរិមាណត្រូវបានយល់យ៉ាងច្បាស់ដោយ Bohr ខ្លួនគាត់ដែលទស្សនៈរបស់ពួកគេមានឥទ្ធិពលយ៉ាងខ្លាំងលើការអភិវឌ្ឍន៍បន្ថែមទៀតនៃមុខងារពិជគណិត។ ការចាប់ផ្តើមនៃដំណាក់កាលថ្មីក្នុងការអភិវឌ្ឍន៍ A.f. គឺជាគំនិតដែលបង្ហាញដោយរូបវិទូជនជាតិបារាំង L. de Broglie (1924) អំពីធម្មជាតិពីរនៃចលនារបស់វត្ថុតូចៗ ជាពិសេសអេឡិចត្រុង (សូមមើល De Broglie waves)។ គំនិតនេះបានក្លាយជាចំណុចចាប់ផ្តើមនៃមេកានិចកង់ទិច (សូមមើល Quantum Mechanics) ដែលបង្កើតឡើងក្នុងឆ្នាំ 1925–26 ដោយស្នាដៃរបស់ W. Heisenberg និង M. Born (អាល្លឺម៉ង់) E. Schrödinger (អូទ្រីស) និង P. Dirac (អង់គ្លេស)។ ហើយត្រូវបានបង្កើតឡើងនៅលើមូលដ្ឋានរបស់វា ទ្រឹស្តីមេកានិចកង់ទិចទំនើបនៃអាតូម។

គំនិតនៃមេកានិចកង់ទិចអំពីចលនារបស់អេឡិចត្រុង (មីក្រូភាគល្អិតជាទូទៅ) ខុសគ្នាខ្លាំងពីវត្ថុបុរាណ។ យោងតាមមេកានិចកង់ទិច អេឡិចត្រុងមិនផ្លាស់ទីតាមគន្លង (គន្លង) ដូចជាបាល់រឹង។ ចលនារបស់អេឡិចត្រុងក៏មានលក្ខណៈពិសេសជាក់លាក់នៃការសាយភាយនៃរលកផងដែរ។ នៅលើដៃមួយ អេឡិចត្រុងតែងតែធ្វើសកម្មភាព (ឧទាហរណ៍ នៅក្នុងការប៉ះទង្គិចគ្នា) ទាំងមូលតែមួយ ជាភាគល្អិតដែលមានបន្ទុក និងម៉ាស់ដែលមិនអាចបំបែកបាន។ ក្នុងពេលជាមួយគ្នានោះ អេឡិចត្រុងដែលមានថាមពល និងសន្ទុះជាក់លាក់មួយសាយភាយដូចជារលកយន្តហោះដែលមានប្រេកង់ជាក់លាក់មួយ (និងប្រវែងរលកជាក់លាក់)។ ថាមពលអេឡិចត្រុង អ៊ីរបៀបដែលភាគល្អិតទាក់ទងនឹងប្រេកង់ vសមាមាត្ររលកអេឡិចត្រុង៖ E=hv,និងសន្ទុះរបស់វា។ R -ជាមួយនឹងប្រវែងរលក λ សមាមាត្រ៖ p = h/λ ។

ចលនាថេរនៃអេឡិចត្រុងនៅក្នុងអាតូម ដូចដែលបានបង្ហាញដោយ Schrödinger (1926) គឺមានលក្ខណៈស្រដៀងគ្នាទៅនឹងរលកឈរ (សូមមើលរលកឈរ) , ទំហំរបស់វាខុសគ្នាត្រង់ចំណុចផ្សេងៗគ្នា។ ក្នុងពេលជាមួយគ្នានេះ នៅក្នុងអាតូម ដូចជានៅក្នុងប្រព័ន្ធលំយោល មានតែចលនា "ដែលបានជ្រើសរើស" មួយចំនួនប៉ុណ្ណោះដែលអាចធ្វើទៅបានជាមួយនឹងតម្លៃជាក់លាក់នៃថាមពល សន្ទុះមុំ និងការព្យាករនៃសន្ទុះអេឡិចត្រុងនៅក្នុងអាតូម។ ស្ថានភាពស្ថានីនីមួយៗនៃអាតូមត្រូវបានពិពណ៌នាដោយប្រើមុខងាររលកមួយចំនួន (សូមមើលមុខងារ Wave) , ដែលជាដំណោះស្រាយនៃសមីការរលកនៃប្រភេទពិសេសមួយ - សមីការ Schrödinger; មុខងាររលកត្រូវគ្នាទៅនឹង "ពពកអេឡិចត្រុង" ដែលកំណត់លក្ខណៈ (ជាមធ្យម) ការចែកចាយដង់ស៊ីតេបន្ទុកអេឡិចត្រុងនៅក្នុងអាតូម (សូមមើល អាតូម , នៅទីនោះ អង្ករ។ ៣ ការព្យាករណ៍នៃ "ពពកអេឡិចត្រុង" នៃអាតូមអ៊ីដ្រូសែនត្រូវបានបង្ហាញ) ។ នៅទសវត្ស 20-30 ។ វិធីសាស្រ្តប្រហាក់ប្រហែលត្រូវបានបង្កើតឡើងសម្រាប់គណនាការបែងចែកដង់ស៊ីតេបន្ទុកអេឡិចត្រុងនៅក្នុងអាតូមស្មុគស្មាញ ជាពិសេសវិធីសាស្ត្រ Thomas-Fermi (1926, 1928)។ តម្លៃនេះនិងតម្លៃដែលទាក់ទងគ្នានៃអ្វីដែលគេហៅថា។ កត្តាអាតូមិក (សូមមើលកត្តាអាតូមិច) មានសារៈសំខាន់ក្នុងការសិក្សាអំពីការប៉ះទង្គិចអេឡិចត្រុងជាមួយអាតូម ក៏ដូចជាការបែកខ្ចាត់ខ្ចាយនៃកាំរស្មីអ៊ិច។

នៅលើមូលដ្ឋាននៃមេកានិចកង់ទិច គេអាចគណនាថាមពលរបស់អេឡិចត្រុងបានយ៉ាងត្រឹមត្រូវក្នុងអាតូមស្មុគស្មាញដោយដោះស្រាយសមីការ Schrödinger។ វិធីសាស្រ្តប្រហាក់ប្រហែលសម្រាប់ការគណនាបែបនេះត្រូវបានបង្កើតឡើងក្នុងឆ្នាំ 1928 ដោយ D. Hartree (ប្រទេសអង់គ្លេស) និងនៅឆ្នាំ 1930 ដោយ V. A. Fok (សហភាពសូវៀត)។ ការសិក្សាអំពីវិសាលគមអាតូមបានអះអាងយ៉ាងពេញលេញនូវទ្រឹស្តីមេកានិចកង់ទិចនៃអាតូម។ វាបានប្រែក្លាយថាស្ថានភាពនៃអេឡិចត្រុងនៅក្នុងអាតូមមួយយ៉ាងសំខាន់អាស្រ័យលើ Spin a របស់វា។ - សន្ទុះមេកានិកផ្ទាល់ខ្លួន។ ការពន្យល់មួយត្រូវបានផ្តល់ឱ្យសម្រាប់សកម្មភាពនៃដែនអគ្គិសនី និងដែនម៉ាញេទិកខាងក្រៅនៅលើអាតូម (សូមមើល បាតុភូត Stark (មើលឥទ្ធិពលរបស់ Stark) បាតុភូត Zeeman) ។ គោលការណ៍ទូទៅដ៏សំខាន់មួយដែលទាក់ទងនឹងការបង្វិលអេឡិចត្រុងត្រូវបានរកឃើញដោយរូបវិទូជនជាតិស្វីស W. Pauli (1925) (សូមមើលគោលការណ៍ Pauli) យោងតាមគោលការណ៍នេះ មានតែអេឡិចត្រុងមួយប៉ុណ្ណោះដែលអាចស្ថិតនៅក្នុងស្ថានភាពអេឡិចត្រូនិចនីមួយៗក្នុងអាតូមមួយ។ ប្រសិនបើរដ្ឋនេះត្រូវបានកាន់កាប់ដោយអេឡិចត្រុងមួយចំនួនរួចហើយ នោះអេឡិចត្រុងបន្ទាប់ដែលចូលទៅក្នុងសមាសធាតុនៃអាតូមត្រូវបានបង្ខំឱ្យកាន់កាប់រដ្ឋមួយផ្សេងទៀត។ នៅលើមូលដ្ឋាននៃគោលការណ៍ Pauli ទីបំផុតចំនួនបំពេញនៃសែលអេឡិចត្រុងនៅក្នុងអាតូមស្មុគ្រស្មាញត្រូវបានបង្កើតឡើង ដែលកំណត់ភាពទៀងទាត់នៃលក្ខណៈសម្បត្តិនៃធាតុ។ ដោយផ្អែកលើមេកានិចកង់ទិច អ្នករូបវិទ្យាអាល្លឺម៉ង់ W. Geytler និង F. London (1927) បានផ្តល់ទ្រឹស្តីនៃអ្វីដែលគេហៅថា។ ចំណងគីមី homeopolar នៃអាតូមដូចគ្នាបេះបិទពីរ (ឧទាហរណ៍ អាតូមអ៊ីដ្រូសែននៅក្នុងម៉ូលេគុល H 2) ដែលមិនអាចពន្យល់បានក្នុងក្របខ័ណ្ឌនៃគំរូ Bohr នៃអាតូម។

កម្មវិធីសំខាន់ៗនៃមេកានិចកង់ទិចក្នុងទសវត្សរ៍ទី 30 ។ ហើយក្រោយមកមានការសិក្សាអំពីអាតូមចងដែលបង្កើតជាម៉ូលេគុល ឬគ្រីស្តាល់។ ស្ថានភាពនៃអាតូមដែលជាផ្នែកមួយនៃម៉ូលេគុលគឺខុសគ្នាយ៉ាងសំខាន់ពីស្ថានភាពនៃអាតូមសេរី។ អាតូមក៏ឆ្លងកាត់ការផ្លាស់ប្តូរយ៉ាងសំខាន់នៅក្នុងគ្រីស្តាល់ក្រោមសកម្មភាពនៃវាល intracrystalline ដែលជាទ្រឹស្តីដែលត្រូវបានបង្កើតឡើងដំបូងដោយ H. Bethe (1929) ។ ការស៊ើបអង្កេតការផ្លាស់ប្តូរទាំងនេះ មនុស្សម្នាក់អាចបង្កើតលក្ខណៈនៃអន្តរកម្មនៃអាតូមជាមួយបរិស្ថានរបស់វា។ សមិទ្ធិផលពិសោធន៍ដ៏ធំបំផុតនៅក្នុងតំបន់នេះគឺ A. f. គឺជាការរកឃើញដោយ E. K. Zavoisky ក្នុងឆ្នាំ 1944 នៃអនុភាពប៉ារ៉ាម៉ាញេទិចអេឡិចត្រុង (សូមមើល អេឡិចត្រុងប៉ារ៉ាម៉ាញេទិច resonance) , ដែលធ្វើឱ្យវាអាចសិក្សាពីចំណងផ្សេងៗនៃអាតូមជាមួយបរិស្ថាន។

រូបវិទ្យាអាតូមិចទំនើប។ផ្នែកសំខាន់នៃសម័យទំនើប A. f. គឺជាទ្រឹស្ដីនៃអាតូម, អាតូមិក (អុបទិក) spectroscopy, កាំរស្មីអ៊ិច spectroscopy, វិសាលគមវិទ្យុ (វាក៏ស៊ើបអង្កេតកម្រិតនៃការបង្វិលនៃម៉ូលេគុល) និងរូបវិទ្យានៃការប៉ះទង្គិចអាតូម និងអ៊ីយ៉ុង។ ផ្នែកផ្សេងគ្នានៃ spectroscopy គ្របដណ្តប់ជួរផ្សេងគ្នានៃប្រេកង់វិទ្យុសកម្ម ហើយតាមនោះ ជួរផ្សេងគ្នានៃថាមពល photon ។ ខណៈពេលដែល X-ray spectroscopy សិក្សាពីវិទ្យុសកម្មនៃអាតូមជាមួយនឹងថាមពល photon រហូតដល់រាប់រយរាប់ពាន់អេឡិចត្រុង។ ev,វិសាលគមវិទ្យុទាក់ទងជាមួយ quanta តូចណាស់ - រហូតដល់ quanta តិចជាង 10 -6 ev.

ភារកិច្ចសំខាន់បំផុតរបស់ A.f. - និយមន័យលម្អិតនៃលក្ខណៈទាំងអស់នៃរដ្ឋនៃអាតូមមួយ។ យើងកំពុងនិយាយអំពីការកំណត់តម្លៃដែលអាចធ្វើបាននៃថាមពលនៃអាតូម - កម្រិតថាមពលរបស់វា តម្លៃនៃពេលវេលានៃសន្ទុះ និងបរិមាណផ្សេងទៀតដែលកំណត់លក្ខណៈនៃស្ថានភាពនៃអាតូម។ រចនាសម្ព័ន្ធល្អ និងខ្ពស់នៃកម្រិតថាមពលត្រូវបានសិក្សា (សូមមើល Atomic Spectra) , ការផ្លាស់ប្តូរកម្រិតថាមពលក្រោមឥទ្ធិពលនៃដែនអគ្គិសនី និងម៉ាញេទិក - ទាំងខាងក្រៅ ម៉ាក្រូស្កូប និងខាងក្នុង មីក្រូទស្សន៍។ សារៈសំខាន់ដ៏អស្ចារ្យគឺជាលក្ខណៈនៃរដ្ឋនៃអាតូមដែលជាអាយុកាលរបស់អេឡិចត្រុងនៅកម្រិតថាមពល។ ជាចុងក្រោយ ការយកចិត្តទុកដាក់ជាច្រើនត្រូវបានបង់ទៅឱ្យយន្តការនៃការរំភើបនៃវិសាលគមអាតូមិច។

តំបន់នៃបាតុភូតដែលបានសិក្សាដោយផ្នែកផ្សេងគ្នានៃការត្រួតស៊ីគ្នា AF ។ កាំរស្មីអ៊ិច spectroscopy ដោយការវាស់ស្ទង់ការបំភាយ និងការស្រូបយកកាំរស្មី X ធ្វើឱ្យវាអាចធ្វើទៅបានដើម្បីកំណត់ជាចម្បងនូវថាមពលភ្ជាប់នៃអេឡិចត្រុងខាងក្នុងជាមួយនឹងស្នូលនៃអាតូមមួយ (ថាមពលអ៊ីយ៉ូដ) ការចែកចាយវាលអគ្គិសនីនៅខាងក្នុងអាតូម។ អុបទិក spectroscopy សិក្សាសំណុំនៃបន្ទាត់វិសាលគមដែលបញ្ចេញដោយអាតូម កំណត់លក្ខណៈនៃកម្រិតថាមពលនៃអាតូម អាំងតង់ស៊ីតេនៃខ្សែវិសាលគម និងអាយុកាលរបស់អាតូមក្នុងស្ថានភាពរំភើបដែលជាប់ទាក់ទងនឹងពួកវា រចនាសម្ព័ន្ធដ៏ល្អនៃកម្រិតថាមពល។ ការផ្លាស់ទីលំនៅ និងការបំបែករបស់ពួកគេនៅក្នុងវាលអគ្គិសនី និងម៉ាញេទិក។ Radio spectroscopy ស៊ើបអង្កេតយ៉ាងលម្អិតអំពីទទឹង និងរូបរាងនៃបន្ទាត់វិសាលគម រចនាសម្ព័ន្ធខ្ពស់របស់វា ការផ្លាស់ប្តូរ និងការបំបែកនៅក្នុងដែនម៉ាញេទិក ហើយជាទូទៅ ដំណើរការខាងក្នុងអាតូមដែលបណ្តាលមកពីអន្តរកម្ម និងឥទ្ធិពលរបស់ឧបករណ៍ផ្ទុកខ្សោយខ្លាំង។

ការវិភាគលទ្ធផលនៃការប៉ះទង្គិចនៃអេឡិចត្រុងលឿននិងអ៊ីយ៉ុងជាមួយអាតូមធ្វើឱ្យវាអាចទទួលបានព័ត៌មានអំពីការចែកចាយដង់ស៊ីតេបន្ទុកអេឡិចត្រុង ("អេឡិចត្រុងពពក") នៅខាងក្នុងអាតូមអំពីថាមពលរំភើបនៃអាតូមនិងថាមពលអ៊ីយ៉ូដ។

លទ្ធផលនៃការសិក្សាលម្អិតអំពីរចនាសម្ព័ន្ធនៃអាតូម បានរកឃើញថាមានកម្មវិធីធំទូលាយបំផុត មិនត្រឹមតែនៅក្នុងផ្នែកជាច្រើននៃរូបវិទ្យាប៉ុណ្ណោះទេ ប៉ុន្តែថែមទាំងផ្នែកគីមីវិទ្យា រូបវិទ្យា តារាសាស្ត្រ និងផ្នែកវិទ្យាសាស្ត្រផ្សេងៗទៀតផងដែរ។ ដោយផ្អែកលើការសិក្សាអំពីការពង្រីក និងការផ្លាស់ប្តូរនៃបន្ទាត់វិសាលគម មនុស្សម្នាក់អាចវិនិច្ឆ័យវាល (ក្នុងស្រុក) ក្នុងតំបន់នៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុក (រាវ គ្រីស្តាល់) ដែលបណ្តាលឱ្យមានការផ្លាស់ប្តូរទាំងនេះ និងស្ថានភាពនៃឧបករណ៍ផ្ទុកនេះ (សីតុណ្ហភាព ដង់ស៊ីតេ។ល។)។ ការដឹងពីការបែងចែកដង់ស៊ីតេបន្ទុកអេឡិចត្រុងនៅក្នុងអាតូមមួយ និងការផ្លាស់ប្តូររបស់វាក្នុងអំឡុងពេលអន្តរកម្មខាងក្រៅ ធ្វើឱ្យវាអាចទស្សន៍ទាយពីប្រភេទនៃចំណងគីមីដែលអាតូមអាចបង្កើតបាន ឥរិយាបថនៃអ៊ីយ៉ុងនៅក្នុងបន្ទះឈើគ្រីស្តាល់។ ព័ត៌មានអំពីរចនាសម្ព័ន្ធ និងលក្ខណៈនៃកម្រិតថាមពលនៃអាតូម និងអ៊ីយ៉ុងគឺមានសារៈសំខាន់ខ្លាំងណាស់សម្រាប់ឧបករណ៍អេឡិចត្រូនិក quantum ។

2 1. សេចក្តីផ្តើម 1.1. ប្រធានបទនៃរូបវិទ្យាអាតូម ប្រវត្តិសង្ខេបនៃការអភិវឌ្ឍន៍ គោលដៅ និងគោលបំណង ១.២. និយមន័យមូលដ្ឋាន។ អេឡិចត្រុង ប្រូតុង នឺត្រុង អាតូម អ៊ីយ៉ុង ម៉ូលេគុល នុយក្លីដ អាតូម អាតូម ធាតុគីមី អ៊ីសូតូប ១.៣. លក្ខណៈសម្បត្តិនុយក្លេអ៊ែរ និងសែលរបស់អាតូម ១.៤. ឯកតារង្វាស់នៃបរិមាណរូបវិទ្យាក្នុងរូបវិទ្យាអាតូមិច។ អេឡិចត្រុងវ៉ុល។ Mole, ឯកតាម៉ាស់អាតូមថេររបស់ Avogadro, ម៉ាស់អាតូមដែលទាក់ទង។ មាត្រដ្ឋាននៃថាមពល ប្រវែង ប្រេកង់ ម៉ាស់ក្នុងរូបវិទ្យាអាតូមិក និងនុយក្លេអ៊ែរ 1.5 ។ រូបវិទ្យាបុរាណ ទំនាក់ទំនង និងរូបវិទ្យាកង់ទិច។ សន្ទុះ និងថាមពល ១.៦. ហ្វូតុន។ មាត្រដ្ឋានថាមពល Photon (មាត្រដ្ឋានវិទ្យុសកម្មអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិច)

3 រូបវិទ្យានៃអាតូម រូបវិទ្យាអាតូម (រូបវិទ្យានៃអាតូម និងបាតុភូតអាតូម) គឺជាផ្នែកមួយនៃរូបវិទ្យាដែលសិក្សាពីរចនាសម្ព័ន្ធ និងលក្ខណៈសម្បត្តិរបស់អាតូម ក៏ដូចជាដំណើរការបឋមដែលអាតូមចូលរួមផងដែរ។វត្ថុនៃការសិក្សាអំពីរូបវិទ្យាអាតូមគឺទាំងពីរ។ អាតូម និងម៉ូលេគុល អ៊ីយ៉ុងអាតូម និងម៉ូលេគុល អាតូមកម្រ និងអតិសុខុមប្រាណផ្សេងទៀត នៅក្នុងបាតុភូតដែលបានសិក្សាក្នុងក្របខ័ណ្ឌនៃរូបវិទ្យាអាតូម អន្តរកម្មអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិចដើរតួយ៉ាងសំខាន់។ មិនមានព្រំដែនច្បាស់លាស់រវាងរូបវិទ្យាអាតូមិក និងផ្នែកផ្សេងទៀតនៃរូបវិទ្យា ហើយអនុលោមតាមចំណាត់ថ្នាក់អន្តរជាតិ រូបវិទ្យាអាតូមត្រូវបានរួមបញ្ចូលក្នុងវិស័យអាតូម រូបវិទ្យាម៉ូលេគុល និងអុបទិក។

4 ប្រវត្តិសង្ខេបនៃការវិវឌ្ឍន៍នៃរូបវិទ្យាអាតូម គោលគំនិតនៃ "អាតូម" ត្រូវបានអ្នកវិទ្យាសាស្ត្រក្រិកបុរាណ (សតវត្សទី 5 - ទី 2 មុនគ.ស) ដើម្បីសំដៅទៅលើភាគល្អិតតូចបំផុតដែលមិនអាចបំបែកបានដែលបង្កើតបានជាអ្វីៗទាំងអស់ដែលមាននៅក្នុងពិភពលោក។ គំនិតអាតូមិកត្រូវបានទទួលនៅសតវត្សទី 19 ក្នុងការស្រាវជ្រាវគីមី និងរូបវិទ្យា គំនិតដែលថាអាតូមមានផ្នែកវិជ្ជមាន និងអវិជ្ជមានត្រូវបានបញ្ជាក់នៅក្នុងពាក់កណ្តាលទីពីរនៃសតវត្សទី 19 ។ នៅឆ្នាំ 1897 J.J. ថមសុន បានរកឃើញអេឡិចត្រុង ហើយភ្លាមៗនោះ វាត្រូវបានបង្ហាញថា វាជាផ្នែកសំខាន់មួយនៃអាតូមទាំងអស់។ គំនិតនៃអាតូមជាប្រព័ន្ធដែលមានស្នូលអាតូម និងសែលអេឡិចត្រុង ត្រូវបានបញ្ជាក់ដោយ E. រូបវិទ្យា រូបវិទ្យានុយក្លេអ៊ែរលេចធ្លោ។ ហើយបន្តិចក្រោយមក រូបវិទ្យាភាគល្អិតបឋម

5 ប្រវត្តិសង្ខេបនៃការវិវឌ្ឍន៍នៃរូបវិទ្យាអាតូមិក មូលដ្ឋានគ្រឹះនៃរូបវិទ្យាអាតូមទំនើបត្រូវបានដាក់នៅដើមសតវត្សទី 20 នៅពេលដែល N. Bohr បានផ្តល់ការពន្យល់អំពីលក្ខណៈសម្បត្តិសំខាន់ៗមួយចំនួននៃអាតូម (1913) ហើយបានលើកឡើងពីរ " quantum" postulates យោងទៅតាមទីមួយនៃពួកគេមានស្ថានភាពពិសេស (ស្ថានី) នៃអាតូមដែលក្រោយមកមិនបញ្ចេញថាមពលទេ ទោះបីជាភាគល្អិត (អេឡិចត្រុង) ដែលត្រូវបានរួមបញ្ចូលនៅក្នុងសមាសភាពរបស់វាធ្វើឱ្យមានចលនាបង្កើនល្បឿន នេះបើយោងតាម ​​postulate ទីពីរ។ វិទ្យុសកម្មនៃអាតូមកើតឡើងកំឡុងពេលផ្លាស់ប្តូរពីស្ថានភាពស្ថានីមួយទៅស្ថានភាពមួយទៀត ហើយប្រេកង់ ν នៃវិទ្យុសកម្មនេះត្រូវបានកំណត់ពីលក្ខខណ្ឌ h = E – E (ច្បាប់ប្រេកង់របស់ Bohr) ដែល h ជាថេររបស់ Planck E និង E គឺជាតម្លៃ ថាមពលនៃអាតូមនៅក្នុងស្ថានភាពដំបូង និងចុងក្រោយ។ postulate ទីមួយឆ្លុះបញ្ចាំងពីការពិតនៃស្ថេរភាពនៃអាតូម ភាពមិនច្បាស់លាស់ទីពីរនៃប្រេកង់នៅក្នុងវិសាលគមអាតូម

6 ប្រវត្តិសង្ខេបនៃការវិវឌ្ឍន៍នៃទ្រឹស្តីរូបវិទ្យាអាតូម Bohr ដែលបង្ហាញថាមិនអាចពន្យល់បានពេញលេញអំពីលក្ខណៈសម្បត្តិនៃអាតូម និងម៉ូលេគុល ត្រូវបានជំនួសដោយទ្រឹស្ដី Quantum ជាប់លាប់ដែលបានបង្កើតឡើងក្នុងទសវត្សរ៍ឆ្នាំ 1920 និងឆ្នាំ 1930 (W. Heisenberg, E. Schrödinger, P. Dirac) ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយ postulates របស់ Bohr នៅតែរក្សាបាននូវសារៈសំខាន់របស់វា និងជាផ្នែកសំខាន់មួយនៃមូលដ្ឋានគ្រឹះនៃរូបវិទ្យានៃបាតុភូតមីក្រូទស្សន៍។ ក្នុងក្របខ័ណ្ឌនៃទ្រឹស្តី Quantum ទំនើប ការពន្យល់ពេញលេញបំផុតនៃលក្ខណៈសម្បត្តិរបស់អាតូមត្រូវបានផ្តល់ឱ្យ៖ គោលការណ៍នៃការបង្កើត នៃវិសាលគមអុបទិក និងកាំរស្មីអ៊ិច ឥរិយាបទនៃអាតូមនៅក្នុងវាលម៉ាញេទិក (ឥទ្ធិពលហ្សីម៉ាន់) និងអគ្គិសនី (ឥទ្ធិពលផ្កាយ) ប្រព័ន្ធតាមកាលកំណត់នៃធាតុ និងធម្មជាតិនៃចំណងគីមីត្រូវបានបញ្ជាក់តាមទ្រឹស្តី វិធីសាស្រ្តត្រូវបានបង្កើតឡើងសម្រាប់ការគណនារចនាសម្ព័ន្ធអេឡិចត្រូនិច។ នៃអាតូម ម៉ូលេគុល និងអង្គធាតុរឹង (វិធីសាស្ត្រវាលស្របដោយខ្លួនឯង Hartree-Fock) ឧបករណ៍ថ្មីត្រូវបានបង្កើតឡើងសម្រាប់សិក្សារចនាសម្ព័ន្ធ និងលក្ខណៈសម្បត្តិនៃរូបធាតុ (មីក្រូទស្សន៍អេឡិចត្រុង) ការអភិវឌ្ឍន៍គំនិតនៃទ្រឹស្ដីកង់ទិច (gi សម្មតិកម្មវិលជុំ គោលការណ៍ Pauli ជាដើម) ជាលទ្ធផលគឺផ្អែកលើការស្រាវជ្រាវពិសោធន៍ក្នុងវិស័យរូបវិទ្យាអាតូម (វិសាលគមនៃអាតូម ឥទ្ធិពល photoelectric រចនាសម្ព័ន្ធដ៏ល្អ និងខ្ពស់នៃបន្ទាត់វិសាលគម ការពិសោធន៍របស់ Frank និង Hertz, Davisson និង Germer, Stern និង Gerlach, ឥទ្ធិពល Compton, ការរកឃើញ deuterium និង isotopes ផ្សេងទៀត, ឥទ្ធិពល Auger ។ល។)

7 ប្រវត្តិសង្ខេបនៃការវិវឌ្ឍន៍នៃរូបវិទ្យាអាតូមិច នៅក្នុងទីបីទីពីរនៃសតវត្សទី 20 ក្នុងក្របខណ្ឌនៃរូបវិទ្យាអាតូមិក និងផ្អែកលើគំនិតនៃទ្រឹស្ដីកង់ទិច វិធីសាស្ត្រពិសោធន៍ថ្មីនៃការស្រាវជ្រាវរូបវិទ្យាត្រូវបានបង្កើតឡើង៖ អេឡិចត្រុងប៉ារ៉ាម៉ាញេទិច resonance (EPR) ។ Photoelectron spectroscopy (PES), electron impact spectroscopy (ESI) , ឧបករណ៍សម្រាប់ការអនុវត្តរបស់ពួកគេ (maser, laser, etc.) ត្រូវបានបង្កើតឡើង។ គោលការណ៍ជាមូលដ្ឋាននៃទ្រឹស្តីកង់ទិច (ការជ្រៀតជ្រែកនៃរដ្ឋ quantum, Lamb shift នៃកម្រិត។ល។) ការបញ្ជាក់ការពិសោធន៍ដោយផ្ទាល់ វិធីសាស្រ្តថ្មីសម្រាប់ការគណនារចនាសម្ព័ន្ធអេឡិចត្រូនិចនៃរូបធាតុ (ទ្រឹស្ដីមុខងារដង់ស៊ីតេ) និងការទស្សន៍ទាយបាតុភូតរូបវិទ្យាថ្មី (superradiance) វិធីសាស្រ្តត្រូវបានបង្កើតឡើងសម្រាប់ការសិក្សាពិសោធន៍នៃដំណើរការដែលកើតឡើងជាមួយអាតូមតែមួយ អ៊ីយ៉ុង និងអេឡិចត្រុងដែលកាន់កាប់ដោយវាលអគ្គិសនី និងម៉ាញេទិក។ នៃការកំណត់រចនាសម្ព័ន្ធពិសេស (អាតូមិក និងអ៊ីយ៉ុង "អន្ទាក់")

8 ប្រវត្តិសង្ខេបនៃការអភិវឌ្ឍន៍រូបវិទ្យាអាតូម លទ្ធផលថ្មីនៅក្នុងវិស័យរូបវិទ្យាអាតូមិចក្នុងទីបីចុងក្រោយនៃសតវត្សទី 20 និងការចាប់ផ្តើមនៃសតវត្សទី 21 ត្រូវបានផ្សារភ្ជាប់ជាចម្បងជាមួយនឹងការប្រើប្រាស់ការវាស់វែងឡាស៊ែរជាមួយនឹងអាតូម និងម៉ូលេគុលតែមួយ កំណត់ លក្ខណៈនៃរដ្ឋរំភើបខ្លាំងនៃអាតូម សិក្សាពីសក្ដានុពលនៃដំណើរការ intraatomic និង intramolecular ដែលមានរយៈពេលរហូតដល់ femtoseconds ជាច្រើន (10-15 s) ) ក៏ដូចជាការត្រជាក់នៃអាតូមនីមួយៗទៅសីតុណ្ហភាពទាបបំផុត។ ការសិក្សាទ្រឹស្តីនៃទសវត្សរ៍ថ្មីៗនេះនៅក្នុងវិស័យនៃ រូបវិទ្យាអាតូមិកត្រូវបានផ្សារភ្ជាប់ជាមួយនឹងការរីកចម្រើនយ៉ាងឆាប់រហ័សនៃបច្ចេកវិទ្យាកុំព្យូទ័រ ហើយមានគោលបំណងបង្កើតវិធីសាស្រ្ត និងមធ្យោបាយប្រកបដោយប្រសិទ្ធភាព។ រចនាសម្ព័ន្ធ និងលក្ខណៈសម្បត្តិនៃប្រព័ន្ធអាតូមអេឡិចត្រុងជាច្រើន ដោយគិតគូរពីថាមពលទំនាក់ទំនងអេឡិចត្រុង ការកែតម្រូវ quantum-mechanical និង quantum-electrodynamic corrections

9 រូបវិទ្យាអាតូមិក ការស្រាវជ្រាវក្នុងវិស័យរូបវិទ្យាអាតូមិកបានរកឃើញកម្មវិធីវិទ្យាសាស្ត្រ និងជាក់ស្តែងជាច្រើន សម្រាប់គោលបំណងឧស្សាហកម្ម ដើម្បីកំណត់សមាសភាពធាតុនៃសារធាតុមួយ វិធីសាស្រ្តនៃការវិភាគវិសាលគមអាតូមត្រូវបានប្រើរួមទាំង EPR, FES និង SEA ដើម្បីដោះស្រាយភូមិសាស្ត្រ ជីវសាស្ត្រ និង បញ្ហាវេជ្ជសាស្រ្ដ វិធីសាស្រ្តនៃការវិភាគអាតូមិក វិសាលគមឡាស៊ែរពីចម្ងាយ និងក្នុងតំបន់ ការបំបែកអ៊ីសូតូបឡាស៊ែរត្រូវបានអនុវត្តសម្រាប់គោលបំណងឧស្សាហកម្ម និងបច្ចេកទេស វិធីសាស្ត្រពិសោធន៍ និងទ្រឹស្តីនៃរូបវិទ្យាអាតូមិកត្រូវបានប្រើប្រាស់ក្នុងរូបវិទ្យាតារាសាស្ត្រ (ការកំណត់សមាសភាព និងលក្ខណៈរូបវន្តនៃបញ្ហាផ្កាយ និង មធ្យម interstellar, ការសិក្សាអំពីអាតូម Rydberg), មាត្រវិទ្យា (នាឡិកាអាតូមិច) និងផ្នែកផ្សេងទៀតនៃវិទ្យាសាស្រ្តនិងបច្ចេកវិទ្យា

10 គោលដៅ និងគោលបំណងនៃវគ្គសិក្សានៃរូបវិទ្យាអាតូមិច គោលដៅសំខាន់នៃវិន័យ "រូបវិទ្យានៃអាតូម និងបាតុភូតអាតូម" ដែលជាផ្នែកមួយនៃមុខវិជ្ជារូបវិទ្យាទូទៅ គឺដើម្បីបង្កើតចំណេះដឹងជាមូលដ្ឋាននៃរូបវិទ្យានៃបាតុភូតមីក្រូទស្សន៍នៅអាតូម- កម្រិតម៉ូលេគុល និងសមត្ថភាពក្នុងការអនុវត្តពួកវា ដើម្បីដោះស្រាយបញ្ហាដែលបានអនុវត្ត ដើម្បីសម្រេចបាននូវគោលដៅនេះ កិច្ចការខាងក្រោមត្រូវបានដោះស្រាយ៖ - ការវិភាគនៃការអភិវឌ្ឍន៍អាតូមិច និងការបង្កើតគំនិត quantum; - ការសិក្សាអំពីការពិតពិសោធន៍ដ៏សំខាន់បំផុតនៃរូបវិទ្យាអាតូមិច និងការទាក់ទងគ្នារបស់ពួកគេ; - បង្ហាញពីភាពជាក់លាក់នៃបាតុភូតមីក្រូ និងការបរាជ័យនៃទ្រឹស្តីបុរាណដើម្បីពន្យល់ពួកគេ។ - សិក្សាអំពីមូលដ្ឋានគ្រឹះនៃមេកានិចកង់ទិច និងវិធីសាស្រ្តក្នុងការដោះស្រាយបញ្ហាមេកានិចកង់ទិច។ - ការសិក្សា និងការពន្យល់ជាប្រព័ន្ធ ដោយផ្អែកលើទ្រឹស្ដីកង់ទិចនៃរចនាសម្ព័ន្ធ និងលក្ខណៈសម្បត្តិនៃអាតូម និងម៉ូលេគុល អាកប្បកិរិយារបស់ពួកគេក្នុងវិស័យខាងក្រៅ និងក្នុងអន្តរកម្មគ្នាទៅវិញទៅមក។

12 អេឡិចត្រុង អេឡិចត្រុងគឺជាភាគល្អិតបឋមដែលមានស្ថេរភាពជាមួយនឹងបន្ទុកអគ្គីសនីអវិជ្ជមាន តម្លៃដាច់ខាតនៃបន្ទុកអេឡិចត្រុងគឺស្មើនឹងបន្ទុកបឋម q e = –e –1.610 –19 C ម៉ាស់អេឡិចត្រុង m e = m –31 kg ការបង្វិលនៃអេឡិចត្រុង អេឡិចត្រុងគឺ ½ μ B - -4 eV / T និមិត្តសញ្ញា e ឬ e ត្រូវបានប្រើដើម្បីកំណត់អេឡិចត្រុង - អេឡិចត្រុងបង្កើតសំបកអេឡិចត្រុងនៃអាតូមនិងអ៊ីយ៉ុងទាំងអស់ អេឡិចត្រុងមានអង់ទីករប៉ូស៊ីតរ៉ុន (e +)

15 ប្រូតុង Proton គឺជាភាគល្អិតបឋមដែលមានស្ថេរភាពជាមួយនឹងបន្ទុកអគ្គិសនីវិជ្ជមាន ការចោទប្រកាន់នៃប្រូតុងគឺស្មើនឹងបន្ទុកបឋម q p = e –19 C ម៉ាសនៃប្រូតុង m p 1836m e –27 kg ការបង្វិលនៃប្រូតុងគឺ ½ ម៉ាញេទិក ពេលនៃប្រូតុង μ p –8 eV/T ប្រូតុងមាន antiparticle antiproton (p-)

16 ការបំផ្លាញអង់ទីប្រូតុង អង់ទីប្រូតុង (ផ្លូវពណ៌ខៀវ) បុកជាមួយនឹងប្រូតុងនៅក្នុងបន្ទប់ពពុះ ដែលបណ្តាលឱ្យមាន pions វិជ្ជមានចំនួនបួន (ផ្លូវក្រហម) និង pions អវិជ្ជមានចំនួនបួន (ផ្លូវពណ៌បៃតង) ផ្លូវពណ៌លឿងជាកម្មសិទ្ធិរបស់ muon ដែលកើតជាលទ្ធផល។ ការបំផ្លាញ pion

17 ភាគល្អិតបឋមនៃនឺត្រុង នឺត្រុងដែលមានបន្ទុកអគ្គិសនីសូន្យ អាយុកាលរបស់នឺត្រុងក្នុងស្ថានភាពទំនេរគឺប្រហែល 886 s ម៉ាស់នឺត្រុង m n 1839m e –27 kg ការបង្វិលនៃនឺត្រុងគឺ ½ ទោះបីជាមិនមានបន្ទុកអគ្គីសនីក៏ដោយ នឺត្រុង មានពេលម៉ាញេទិក μ n – –8 eV/T នឺត្រុងតំណាងដោយនិមិត្តសញ្ញា n ឬ n 0 នឺត្រុងមានសារធាតុប្រឆាំងភាគល្អិត ប្រូតុង ហើយនឺត្រុងត្រូវបានបង្រួបបង្រួមដោយឈ្មោះសាមញ្ញ នឺត្រុងអាតូម នុយក្លេអ៊ែរមានប្រូតុង និងនឺត្រុង

18 នឺត្រុង ដោយសារនឺត្រុងគ្មានបន្ទុកអគ្គិសនី ពួកវាមិនទុកផ្លូវក្នុងបន្ទប់ឧបករណ៍ចាប់ភាគល្អិតទេ នឺត្រុងនៅតែអាចត្រូវបានរកឃើញដោយអន្តរកម្មរបស់វាជាមួយភាគល្អិតដែលមានបន្ទុកផ្សេងទៀត រូបភាពពណ៌បង្ហាញផ្លូវភាគល្អិតនៅក្នុងបន្ទប់ពពកដែលពោរពេញទៅដោយល្បាយនៃឧស្ម័នអ៊ីដ្រូសែន ជាតិអាល់កុលអេទីល និងទឹក ធ្នឹមនឺត្រុងជ្រាបចូលទៅក្នុងអង្គជំនុំជម្រះពីខាងក្រោម ហើយបណ្តាលឱ្យមានការបំប្លែងអុកស៊ីហ្សែន និងអាតូមកាបូន ដែលជាផ្នែកនៃម៉ូលេគុលនៃជាតិអាល់កុលអេទីល

19 អាតូម អាតូមគឺជាមីក្រូភាគល្អិតដែលមានស្នូលអាតូមិក និងអេឡិចត្រុងជុំវិញរបស់វា (សំបកអេឡិចត្រុង) ស្នូលដែលមានបន្ទុកវិជ្ជមានផ្ទុកអេឡិចត្រុងអវិជ្ជមានដោយកម្លាំងនៃការទាក់ទាញអគ្គិសនី បន្ទុកអេឡិចត្រុងស្មើនឹង អ៊ី បន្ទាប់មកនៅពេលដែលចំនួនអេឡិចត្រុងនៅក្នុង សែលគឺស្មើនឹងចំនួនប្រូតុងនៅក្នុងស្នូល បន្ទុកអគ្គីសនីសរុបនៃអាតូមគឺសូន្យ។ ) ទោះបីជាយ៉ាងណាក៏ដោយ ដោយសារតែម៉ាស់ប្រូតុង (ដូចជានឺត្រុង) គឺធំជាងម៉ាស់ជិត 2 ពាន់ដង។ នៃអេឡិចត្រុង ស្ទើរតែម៉ាស់ទាំងមូលនៃអាតូម () ត្រូវបានប្រមូលផ្តុំនៅក្នុងស្នូល

20 អាតូមមាស Au រូបភាពនៃអាតូមមាសតែមួយដែលទទួលបានដោយប្រើមីក្រូទស្សន៍អេឡិចត្រុងបញ្ជូនពេលវេលាពង្រីកដល់ទំហំ 35 មីលីម៉ែត្រ

22 អាតូមស៊ីលីកុន Si រូបភាពចម្រុះពណ៌នៃអាតូមស៊ីលីកុនដែលទទួលបានដោយប្រើមីក្រូទស្សន៍អេឡិចត្រុងបញ្ជូន។ កោសិកាឯកតានៃគ្រីស្តាល់ត្រូវបានបង្ហាញ។ ចំណង​រវាង​អាតូម​ក៏​អាច​មើល​ឃើញ​ផង​ដែរ​។​ ពង្រីក​ទំហំ​ដល់​ទំហំ 35 មីលីម៉ែត្រ

24 អាតូមអ៊ុយរ៉ាញ៉ូម U រូបភាពចម្រុះពណ៌នៃអាតូមអ៊ុយរ៉ាញ៉ូមត្រូវបានទទួលដោយប្រើមីក្រូទស្សន៍អេឡិចត្រុងបញ្ជូន។ ចំនុចធម្មតាតូចៗគឺជាអាតូមនីមួយៗ ទ្រង់ទ្រាយធំជាងគឺជាចង្កោមដែលមានអាតូម 2-20 វាលនៃទិដ្ឋភាពគឺប្រហែល 100 Å។ ការពង្រីករហូតដល់ទំហំ ៣៥ ម។

25 មីក្រូគ្រីស្តាល់អ៊ុយរ៉ានីល UO 2 2+ រូបភាពចម្រុះពណ៌នៃមីក្រូគ្រីស្តាល់អ៊ុយរ៉ានីលដែលទទួលបានដោយប្រើមីក្រូទស្សន៍អេឡិចត្រុងបញ្ជូន ដុំនីមួយៗតំណាងឱ្យអាតូមអ៊ុយរ៉ាញ៉ូមតែមួយដង ពង្រីកដល់ទំហំ 35 មីលីម៉ែត្រ

27 ធាតុគីមី នុយក្លេអ៊ែរ អ៊ីសូតូប អាតូមដែលមានចំនួនជាក់លាក់នៃប្រូតុង Z នៅក្នុងស្នូលជាកម្មសិទ្ធិរបស់ធាតុគីមីដូចគ្នា។ លេខ Z ត្រូវបានគេហៅថាលេខអាតូមនៃធាតុគីមី។ សំណុំនៃអាតូមដែលមានចំនួនជាក់លាក់នៃប្រូតុង Z និងនឺត្រុង N នៅក្នុងស្នូលត្រូវបានគេហៅថា នុយក្លីដ។ នុយក្លីដត្រូវបានកំណត់ដោយបន្ថែមឈ្មោះធាតុទៅតម្លៃនៃម៉ាស់ A ស្មើនឹងផលបូក Z + N (ឧទាហរណ៍ អុកស៊ីហ្សែន-១៦ អ៊ុយរ៉ាញ៉ូម-២៣៥) ឬដោយដាក់លេខ A នៅជិតនិមិត្តសញ្ញានៃ ធាតុ (16 O, 235 U) ។ នុយក្លេអ៊ែរនៃធាតុដូចគ្នាត្រូវបានគេហៅថាអ៊ីសូតូប។ ម៉ាស់អាតូមស្រាលបំផុតនៃអាតូមអ៊ីដ្រូសែន ដែលមានប្រូតុងមួយ និងអេឡិចត្រុងមួយ ស្មើនឹង m H 1.67 10-27 គីឡូក្រាម។ ម៉ាស់នៃអាតូមដែលនៅសល់គឺប្រហែល A ដងធំជាង m H ។ មានធាតុគីមីចំនួន 90 និងច្រើនជាង 300 nuclides ផ្សេងៗគ្នានៅក្នុងធម្មជាតិ។ 270 នៃពួកគេមានស្ថេរភាព, នៅសល់គឺវិទ្យុសកម្ម។ អំពីនុយក្លេអ៊ែរ វិទ្យុសកម្មដែលទទួលបានដោយសិប្បនិម្មិត។

31 អ៊ីយ៉ុង ដំណើរការនៃការដក ឬភ្ជាប់អេឡិចត្រុងទៅអាតូមត្រូវបានគេហៅថា អ៊ីយ៉ូដ ប្រសិនបើចំនួនអេឡិចត្រុងនៅក្នុងសែលមានតិចជាង Z នោះ អ៊ីយ៉ុងអាតូមវិជ្ជមានត្រូវបានទទួល ប្រសិនបើលើសពី Z គឺអវិជ្ជមាន ដូច្នេះ អ៊ីយ៉ុងគឺជាអាតូមដែលសាកដោយអេឡិចត្រុង។ (ឬម៉ូលេគុល) ដែលត្រូវបានបង្កើតឡើងនៅពេលផ្ដាច់ ឬភ្ជាប់អេឡិចត្រុងមួយ ឬច្រើនទៅនឹងអាតូមអព្យាក្រឹត (ឬម៉ូលេគុល)

32 អ៊ីយ៉ុង អ៊ីយ៉ុងដែលមានបន្ទុកវិជ្ជមានត្រូវបានគេហៅថា cations អ៊ីយ៉ុងដែលមានបន្ទុកអវិជ្ជមាន។ អ៊ីយ៉ុង​ត្រូវ​បាន​តំណាង​ដោយ​និមិត្ត​សញ្ញា​គីមី​ដែល​មាន​សន្ទស្សន៍​ដែល​បង្ហាញ​ពី​ភាព​ច្រើន (បរិមាណ​នៃ​បន្ទុក​ក្នុង​ឯកតា​នៃ​បន្ទុក​បឋម) និង​សញ្ញា​នៃ​អ៊ីយ៉ុង៖ H -, Na +, UO 2 2+ អ៊ីយ៉ុង​អាច​មាន​ទាំង​ទម្រង់​ស្ថិរភាព (ជា​ធម្មតា នៅក្នុងដំណោះស្រាយឬគ្រីស្តាល់) ដូច្នេះនិងមិនស្ថិតស្ថេរ (នៅក្នុងឧស្ម័នក្រោមលក្ខខណ្ឌធម្មតា) ស៊ីតូតូមិចអាចទទួលបានរហូតដល់បន្ទុក + (Z - 1) ។ ដូច្នេះ ជាឧទាហរណ៍ U 90+ និង U 91+ ត្រូវបានទទួលនៅលើឧបករណ៍បង្កើនល្បឿនអ៊ីយ៉ុង។ អ៊ីយ៉ុងអាតូមិកដែលមានបន្ទុក 2 ឬច្រើនជាងនេះមិនមាននៅក្នុងស្ថានភាពទំនេរទេ។

34 ម៉ូលេគុល ម៉ូលេគុល គឺជាភាគល្អិតដែលមានស្ថេរភាពតូចបំផុតនៃសារធាតុ ដែលមានអាតូមច្រើនជាងមួយ ម៉ូលេគុលត្រូវបានកំណត់លក្ខណៈដោយសមាសធាតុជាក់លាក់នៃស្នូលអាតូម ចំនួនអេឡិចត្រុង និងរចនាសម្ព័ន្ធលំហ។ រូបមន្តគីមីត្រូវបានប្រើដើម្បីចង្អុលបង្ហាញបរិមាណ និង សមាសធាតុគុណភាពនៃម៉ូលេគុល៖ O 2 (ម៉ូលេគុលអុកស៊ីសែន), H 2 O (ម៉ូលេគុលទឹក), CH 4 (ម៉ូលេគុលមេតាន), C 6 H 6 (ម៉ូលេគុល benzene), C 60 (ម៉ូលេគុល fullerene)

39 ម៉ូលេគុល DNA រូបភាពចម្រុះពណ៌នៃម៉ូលេគុល DNA ត្រូវបានទទួលដោយប្រើមីក្រូទស្សន៍អេឡិចត្រុងបញ្ជូន នៅក្នុងបន្ទប់ទំនេរខ្ពស់ គំរូ DNA ត្រូវបានស្រោបដោយស្រទាប់ស្តើងនៃថ្នាំកូតលោហធាតុផ្លាទីន ផ្តល់នូវរូបភាពផ្ទុយគ្នានៅក្នុងមីក្រូទស្សន៍អេឡិចត្រុង។

40 លក្ខណៈសម្បត្តិនុយក្លេអ៊ែរ និងសែលនៃអាតូម លក្ខណៈសម្បត្តិនុយក្លេអែរ លក្ខណៈសម្បត្តិសែលកំណត់ដោយសមាសធាតុនៃនុយក្លេអ៊ែរ៖ វិទ្យុសកម្ម សមត្ថភាពក្នុងការចូលរួមក្នុងប្រតិកម្មនុយក្លេអ៊ែរ។ល។ កំណត់ដោយរចនាសម្ព័ន្ធសែលអេឡិចត្រុង៖ គីមី រូបវិទ្យា (អគ្គិសនី ម៉ាញេទិក អុបទិក។ល។ .) 42 ថាមពល ឯកតានៃថាមពលនៅក្នុង The SI គឺជា joule (J) ប៉ុន្តែសម្រាប់តម្លៃថាមពលនៃវត្ថុ និងបាតុភូតនៃរូបវិទ្យាអាតូម ឯកតាបែបនេះគឺកម្រត្រូវបានប្រើប្រាស់ណាស់។​ ដែលគេនិយមប្រើច្រើនជាងនេះគឺប្រព័ន្ធក្រៅប្រព័ន្ធ។ ឯកតានៃថាមពលដែលហៅថាវ៉ុលអេឡិចត្រុង (eV, eV) ឆ្លងកាត់ភាពខុសគ្នាសក្តានុពលបង្កើនល្បឿននៃ 1 វ៉ុល: 1 eV = J –6 eV) ឯកតានៃអេឡិចត្រុងវ៉ុលក៏ដូចជាមួយចំនួនផ្សេងទៀត: rydberg (Rydberg, Ry), hartree (hartree, Ha, or atomic unit, a. e.) Rydberg គឺ​ជា​លេខ​ស្មើ​នឹង​ថាមពល​អ៊ីយ៉ូដ នៃអាតូមអ៊ីដ្រូសែនពីស្ថានភាពដីនៅក្នុងការប្រហាក់ប្រហែលនៃម៉ាស់គ្មានកំណត់នៃស្នូល: 1 Ry eV Hartree គឺស្មើនឹងតម្លៃដាច់ខាតនៃថាមពលសក្តានុពលនៃអេឡិចត្រុងនៅក្នុងស្ថានភាពដីនៃអាតូមអ៊ីដ្រូសែននៅក្នុងការប្រហាក់ប្រហែលនៃភាពគ្មានដែនកំណត់។ ម៉ាស់នៃស្នូល៖ 1 Ha = 2 Ry eV ថាមពលនៃរដ្ឋនៃប្រព័ន្ធអាតូមិច ក៏ដូចជាការផ្លាស់ប្តូររវាងរដ្ឋអាចត្រូវបានវាស់នៅក្នុងឯកតាផ្សេងទៀត

43 ម៉ាស់ ឯកតានៃម៉ាស់នៅក្នុង SI គឺជាគីឡូក្រាម (kg) ទោះយ៉ាងណាក៏ដោយ ដើម្បីវាស់ម៉ាស់របស់វត្ថុនៃរូបវិទ្យាអាតូម ឯកតារង្វាស់ក្រៅប្រព័ន្ធត្រូវបានប្រើ ហៅថា ឯកតាម៉ាស់អាតូម (amu) ។ គឺស្មើនឹង 1/12 នៃម៉ាស់អាតូមកាបូន-12 ដែលមិនគួរឱ្យរំភើប (12 C): 1 ក។ e. m kg 1 ក. mu គឺប្រហែលស្មើនឹងម៉ាស់នៃប្រូតុងមួយ ឬនឺត្រុង ម៉ាស់អាតូមដែលទាក់ទងគ្នា គឺជាម៉ាស់អាតូមមួយ ដែលបង្ហាញក្នុង a. ឧ. ថេរ N A របស់ Avogadro គឺជាចំនួនថេររូបវន្តដែលស្មើនឹងចំនួនអាតូមក្នុង 12 ក្រាមនៃអ៊ីសូតូបកាបូនសុទ្ធ-12: N A mol –1 Mole (ឯកតានៃបរិមាណសារធាតុនៅក្នុង SI) តាមនិយមន័យមានផ្ទុកធាតុរចនាសម្ព័ន្ធ N A (អាតូម , ម៉ូលេគុល, អ៊ីយ៉ុង) ។

44 ប្រវែង ឯកតា SI នៃប្រវែងគឺម៉ែត្រ (m) ។ 1 ម៉ែត្រគឺស្មើនឹងចម្ងាយដែលពន្លឺធ្វើដំណើរក្នុងកន្លែងទំនេរមួយក្នុងចន្លោះពេលស្មើនឹង 1/វិនាទី។ លើកលែងតែការវាស់ប្រវែងរលកនៃវិទ្យុសកម្មអេឡិចត្រូម៉ាញេទិកនៅក្នុងជួរវិទ្យុ ឯកតានៃប្រវែងបែបនេះកម្រត្រូវបានប្រើក្នុងរូបវិទ្យាអាតូមិច ហើយជំនួសមកវិញ ដើម្បីវាស់វិមាត្រលីនេអ៊ែរ ក៏ដូចជាប្រវែងរលក ឯកតាច្រើននៃម៉ែត្រត្រូវបានប្រើ៖ សង់ទីម៉ែត្រ ( សង់ទីម៉ែត្រ, 1 សង់ទីម៉ែត្រ \u003d 10 -2 ម៉ែត្រ), មីលីម៉ែត្រ (មម, 1 ម = 10–3 ម), មីក្រូម៉ែត្រ (μm, μm, 1 μm = 10–6 m), ណាណូម៉ែត្រ (nm, 1 nm = 10–9) m), picometer (pm, 1pm = 10–12 m) និងផ្សេងទៀត ក៏ដូចជាឯកតាក្រៅប្រព័ន្ធ៖ angstrom (Å, 1 Å = 0.1 nm = 10–10 m), boron (ឬ Bohr radius) (1 បូរ៉ុន Å)

45 ពេលវេលា ឯកតា SI នៃពេលវេលាគឺជាលើកទីពីរ (s) ។ ស្តង់ដារពេលវេលាអាតូមិកៈ មួយវិនាទី (ឬអាតូមវិនាទី) គឺស្មើនឹងកំឡុងពេលនៃវិទ្យុសកម្មអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិចដែលត្រូវនឹងការផ្លាស់ប្តូរថាមពលរវាងកម្រិតពីរនៃរចនាសម្ព័ន្ធ hyperfine នៃស្ថានភាពដីនៃអ៊ីសូតូប 133 Cs (cesium-133) រយៈពេលនៃដំណើរការលឿន។ នៅក្នុងរូបវិទ្យាអាតូម ជាធម្មតាត្រូវបានវាស់វែងជាឯកតាប្រភាគនៃវិនាទី៖ nano-, pico- ឬ femtoseconds (ns, ps, fs, 1 fs = 10 -15 s)

46 មាត្រដ្ឋាននៃបរិមាណរូបវិទ្យានៅក្នុងរូបវិទ្យាអាតូមិច និងនុយក្លេអ៊ែរ បាតុភូតនៃរូបវិទ្យាអាតូមិចត្រូវបានកំណត់លក្ខណៈដោយវិមាត្រពី 10-12 ម៉ែត្រ (ស្រទាប់ខាងក្រោមនៃអាតូមធ្ងន់) ដល់ភាគដប់នៃណាណូម៉ែត្រ (ទំហំអាតូម និងម៉ូលេគុលតូច) ថាមពលចាប់ពី 10-6 អ៊ី។ (រចនាសម្ព័ន្ធ hyperfine នៃកម្រិត) ដល់ 10 5 eV (ថាមពលចងនៃអេឡិចត្រុងនៃស្រទាប់ខាងក្នុង) ដងពីរាប់សិប femtoseconds (រយៈពេលនៃពន្លឺឡាស៊ែរ ultrashort) ដល់រាប់ពាន់វិនាទី (អាយុកាលនៃស្ថានភាពដែលអាចបំប្លែងបាននៃអាតូម) ទំហំធម្មតានៃម៉ូលេគុលគឺ 0.1 -1 nm ។ ចម្ងាយអន្តរនុយក្លេអ៊ែរនៃម៉ូលេគុលតូចបំផុត (H 2) គឺ nm ។ ម៉ាក្រូម៉ូលេគុល DNA និងប៉ូលីមែរជាច្រើនអាចមានវិមាត្រម៉ាក្រូ។ ដូច្នេះប្រវែងនៃ helix DNA ដែលលាតត្រដាងអាចឈានដល់ជាច្រើនសង់ទីម៉ែត្រដែលមានទទឹងប្រហែល 2 nm ។

47 ហ្វូតុន ហ្វូតុន ឬ បរិមាណនៃវិទ្យុសកម្មអេឡិចត្រូម៉ាញេទិក (វាល) គឺជាភាគល្អិតបឋមគ្មានម៉ាស់ ដែលមិនមានបន្ទុកអគ្គិសនី នៅក្នុងកន្លែងទំនេរ ហ្វូតុងមួយផ្លាស់ទីក្នុងល្បឿន c ហ្វូតុងមានវិលស្មើនឹង 1 ការព្យាករណ៍នៃ បង្វិលទៅលើទិសដៅកាត់កែងទៅនឹងទិសដៅនៃការសាយភាយរបស់ photon កំណត់ស្ថានភាពនៃបន្ទាត់រាងប៉ូលរបស់វាγ

១១.១. គំរូ Rutherford នៃអាតូម

រហូតដល់ឆ្នាំ 1911 មិនមានគំនិតត្រឹមត្រូវអំពីរចនាសម្ព័ន្ធនៃអាតូមទេ។ នៅឆ្នាំ 1911 Rutherford និងអ្នកសហការរបស់គាត់បានស៊ើបអង្កេតការខ្ចាត់ខ្ចាយនៃ - ភាគល្អិតនៅពេលដែលឆ្លងកាត់ស្រទាប់លោហៈស្តើង (- ភាគល្អិតបញ្ចេញធាតុវិទ្យុសកម្ម។ ពួកគេគឺជាស្នូលនៃអាតូមអេលីយ៉ូមដែលមានបន្ទុក 2 ។ អ៊ីនិងម៉ាស់ប្រហែល 4 ដងធំជាងម៉ាស់អាតូមអ៊ីដ្រូសែន។ ល្បឿនរបស់ពួកគេឈានដល់  10 7 m/s) វាត្រូវបានគេរកឃើញថានៅពេល irradiation នៃសន្លឹកមាសដែលមានកម្រាស់មួយ។ 6 µmមានតែភាគល្អិតមួយប៉ុណ្ណោះក្នុងចំណោម 8000 -ភាគល្អិតដែលបានជួបប្រទះគម្លាតយ៉ាងសំខាន់ពីទិសដៅដំបូងនៃចលនា។ លទ្ធផល​គឺ​មិន​នឹកស្មាន​ដល់​ឡើយ​សម្រាប់​ពេល​នោះ ដូចជា​ពេល​បាញ់​ឥដ្ឋ​លើ​ជញ្ជាំង​ឥដ្ឋ​ក្រាស់ៗ​ជាច្រើន​ពាន់​ដុំ ឥដ្ឋ​ស្ទើរតែ​ទាំងអស់​នឹង​ឆ្លងកាត់​ជញ្ជាំង ហើយ​នៅសល់តែ​ប៉ុន្មាន​ដុំ​ប៉ុណ្ណោះ​ដែល​លោត​ចេញពី​ជញ្ជាំង​។

ដោយផ្អែកលើការស្រាវជ្រាវរបស់គាត់ Rutherford បានស្នើគំរូនុយក្លេអ៊ែរនៃអាតូម។ យោងតាមគំរូនេះ អាតូមមួយមានស្នូលវិជ្ជមានដែលមានបន្ទុក Zអ៊ី (Z- លេខស៊េរីនៃធាតុនៅក្នុងតារាងតាមកាលកំណត់, អ៊ី- បន្ទុកបឋម) ទំហំ 10 -5 -10 -4 A (1A \u003d 10 -10 m) និងម៉ាស់ស្ទើរតែស្មើនឹងម៉ាស់អាតូម។ អេឡិចត្រុងផ្លាស់ទីជុំវិញស្នូលក្នុងគន្លងបិទជិត បង្កើតជាសំបកអេឡិចត្រុងនៃអាតូម។ ដោយសារអាតូមគឺអព្យាក្រឹត ដូច្នេះជុំវិញស្នូលត្រូវតែបង្វិល Zអេឡិចត្រុងដែលបន្ទុកសរុបគឺ Z e. វិមាត្រនៃអាតូមត្រូវបានកំណត់ដោយវិមាត្រ

គន្លងខាងក្រៅនៃអេឡិចត្រុង និងជាលំដាប់នៃឯកតា A.

ម៉ាស់អេឡិចត្រុងគឺជាប្រភាគតូចបំផុតនៃម៉ាស់ស្នូល (0.054% សម្រាប់អ៊ីដ្រូសែន តិចជាង 0.03% សម្រាប់ធាតុផ្សេងទៀត)។ គោលគំនិតនៃ "ទំហំអេឡិចត្រុង" មិនអាចបង្កើតបានជាប់លាប់នោះទេ។ r o 10 -3 A ត្រូវបានគេហៅថាកាំបុរាណនៃអេឡិចត្រុង។

ដូច្នេះ ស្នូលនៃអាតូមមួយកាន់កាប់ផ្នែកមិនសំខាន់នៃបរិមាណអាតូម ហើយជាក់ស្តែងម៉ាស់អាតូមទាំងមូល ( 99.95%) ត្រូវបានប្រមូលផ្តុំនៅក្នុងវា។ ប្រសិនបើស្នូលនៃអាតូមស្ថិតនៅជិតគ្នា នោះពិភពលោកនឹងមានកាំ  200 m និងមិនមែន  6400 គីឡូម៉ែត្រ (ដង់ស៊ីតេនៃសារធាតុនៃស្នូលអាតូម  1.810 17 kg / m 3) ។ ដូច្នេះតាមទស្សនៈនៃគំនិតអាតូមិច មជ្ឈដ្ឋានណាមួយគួរតែត្រូវបានចាត់ទុកថាជាកន្លែងទំនេរ ដែលស្នូលអាតូមិក និងអេឡិចត្រុងត្រូវបានប្រសព្វគ្នា (ឬនិយាយម្យ៉ាងទៀតថាជាកន្លែងទំនេរបន្តិចដែលខូចដោយស្នូលអាតូមិច និងអេឡិចត្រុងដែលប្រសព្វគ្នានៅក្នុងវា)។

លទ្ធផលនៃការពិសោធន៍លើការខ្ចាត់ខ្ចាយនៃ - ភាគល្អិតថ្លែងទីបន្ទាល់ចំពោះការពេញចិត្តនៃគំរូនុយក្លេអ៊ែរនៃអាតូម។ ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយ គំរូនុយក្លេអ៊ែរបានប្រែទៅជាផ្ទុយនឹងច្បាប់នៃមេកានិចបុរាណ និងអេឡិចត្រូឌីណាមិក។ សូមបង្ហាញវា។

ចូរយើងសន្មត់ថាអេឡិចត្រុងមួយផ្លាស់ទីជុំវិញស្នូលក្នុងគន្លងរាងជារង្វង់នៃកាំ r. ក្នុងករណីនេះ កម្លាំង Coulomb នៃអន្តរកម្មរវាងអេឡិចត្រុង និងស្នូលនាំឱ្យអេឡិចត្រុងមានការបង្កើនល្បឿនធម្មតា (កណ្តាល) ដែលកំណត់ពីច្បាប់ទីពីររបស់ញូតុន។

សម្រាប់ r = 1A ពី (1) យើងរកឃើញនោះ។ ក ន  10 22 m/s 2 . យោងទៅតាមអេឡិចត្រូឌីណាមិកបុរាណ អេឡិចត្រុងដែលមានចលនាយ៉ាងលឿនត្រូវតែបញ្ចេញរលកអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិច (សូមមើលកថាខណ្ឌ 2.4) ហើយជាលទ្ធផល បាត់បង់ថាមពល។ ជាលទ្ធផល អេឡិចត្រុងនឹងចូលទៅជិតស្នូល ហើយនៅទីបំផុតធ្លាក់មកលើវា ដែលផ្ទុយពីការពិត។

ផ្លូវចេញពីភាពជាប់គាំងដែលបានបង្កើតវាត្រូវបានរកឃើញនៅឆ្នាំ 1913 ដោយ Niels Bohr ដែលបានបង្កើត 2 postulates ដែលផ្ទុយនឹងគំនិតបុរាណ។

១១.២. ការណែនាំរបស់ Bohr

1. ឧបាសកទី១ មានដូចខាងក្រោម៖

មានតែរដ្ឋស្ថានីមួយចំនួននៃអាតូម ដែលវាមិនបញ្ចេញថាមពល។ ស្ថានភាពស្ថានីទាំងនេះត្រូវគ្នាទៅនឹងគន្លងដែលបានកំណត់យ៉ាងល្អ (ស្ថានី) តាមបណ្តោយដែលអេឡិចត្រុងផ្លាស់ទី។ នៅពេលដែលផ្លាស់ទីតាមគន្លងស្ថានី អេឡិចត្រុង ទោះជាមានការបង្កើនល្បឿនក៏ដោយ វាមិនបញ្ចេញរលកអេឡិចត្រូម៉ាញេទិកឡើយ។

នៅក្នុងស្ថានភាពស្ថានីនៃអាតូម អេឡិចត្រុងត្រូវតែមានតម្លៃដាច់ពីគ្នា (បរិមាណ) នៃសន្ទុះមុំ

អិល ន = លោក v = n, n = 1, 2, ... (2)

នៅទីនេះ ម, v គឺជាម៉ាស់ និងល្បឿននៃអេឡិចត្រុង rគឺជាកាំនៃគន្លងរបស់វា។ ដោយគិតពី (1) និង (2) យើងរកឃើញកាំនៃគន្លងស្ថានីនៃអេឡិចត្រុង

. (3)

សម្រាប់អាតូមអ៊ីដ្រូសែន ( Z=1 ) កាំនៃគន្លងអេឡិចត្រុងទីមួយនៅ ន = 1 ដែលហៅថាកាំ Bohr ដំបូង (ក),ស្មើ

r 1 \u003d a \u003d 0.528 A. (4)

ថាមពលខាងក្នុងនៃអាតូម គឺជាផលបូកនៃថាមពល kinetic នៃអេឡិចត្រុង ( T = mv ២ /2 ) និងថាមពលសក្តានុពលនៃអន្តរកម្មនៃអេឡិចត្រុងជាមួយស្នូល ( យូ =- ហ្សេ 2 /(4  0 r)),

(5)

នៅពេលទទួលបានរូបមន្ត (5) រូបមន្ត (1) ត្រូវបានយកមកពិចារណា។ ការជំនួសនៅក្នុង (5) កាំកង់ទិចនៃគន្លងនៃអេឡិចត្រុង (3) យើងទទួលបានថាថាមពលនៃអាតូម (ដែលស្មើនឹងថាមពលនៃអេឡិចត្រុងចាប់តាំងពីស្នូលនៃអាតូមមិនមានចលនា) អាចយកតែដូចខាងក្រោម។ តម្លៃដាច់ពីគ្នា (quantum) ត្រូវបានអនុញ្ញាត

ដែលសញ្ញាដកមានន័យថាអេឡិចត្រុងស្ថិតនៅក្នុងស្ថានភាពចង។ (នៅក្នុងរូបវិទ្យាអាតូម ថាមពលត្រូវបានវាស់ជាវ៉ុលអេឡិចត្រុង។ 1 eV = 1.6 10 -19 ជ).

2. បញ្ញត្តិទីពីរបង្កើត:

ក្នុងអំឡុងពេលនៃការផ្លាស់ប្តូរអាតូម (អេឡិចត្រុង) ពីស្ថានភាពស្ថានីមួយទៅស្ថានភាពមួយទៀត ហ្វូតុនមួយដែលមានថាមពលត្រូវបានបញ្ចេញ ឬស្រូបយក។

កន្លែងណា អ៊ី ន , អ៊ី ម- ថាមពលនៃអាតូម (អេឡិចត្រុង) នៅក្នុងស្ថានភាពស្ថានី ននិង មដែលត្រូវបានកំណត់យោងទៅតាម (6) ។

ដោយផ្អែកលើការពន្យល់របស់គាត់ Bohr បានបង្កើតទ្រឹស្តីពាក់កណ្តាលបុរាណនៃអាតូមដូចអ៊ីដ្រូសែនសាមញ្ញបំផុត និងពន្យល់ពីវិសាលគមបន្ទាត់នៃអាតូមអ៊ីដ្រូសែន។ អាតូមដូចអ៊ីដ្រូសែនរួមមានអាតូមអ៊ីដ្រូសែន (z=1) អ៊ីយ៉ុងអេលីយ៉ូម He + (z=2) លីចូមអ៊ីយ៉ុង លី ++ ( Z=3 ) និងផ្សេងៗទៀត វាជារឿងធម្មតាសម្រាប់ពួកវាដែលនៅជុំវិញស្នូលដែលមានបន្ទុក = ហ្សេមានតែអេឡិចត្រុងមួយប៉ុណ្ណោះដែលបង្វិល។

១១.៣. វិសាលគមបន្ទាត់នៃអាតូមអ៊ីដ្រូសែន

វិសាលគមនៃការបំភាយនៃអ៊ីដ្រូសែនអាតូមិក មានខ្សែវិសាលគមដាច់ដោយឡែក ដែលត្រូវបានរៀបចំតាមលំដាប់ជាក់លាក់មួយ។ នៅឆ្នាំ 1885 លោក Balmer បានបង្កើតថា ប្រវែងរលក (ឬប្រេកង់) នៃបន្ទាត់ទាំងនេះអាចត្រូវបានតំណាងដោយរូបមន្តមួយ។ ជាការពិតពី (7) យកទៅក្នុងគណនី (6) សម្រាប់អ៊ីដ្រូសែន ( Z = 1) វាធ្វើតាមនោះ។

កន្លែងណា រ = 2,07  10 16 ជាមួយ -1 - Rydberg ថេរ

ពិចារណាថា 1/ = v/s = /2s និងប្រើ (8) យើងរកឃើញ

, (9)

កន្លែងណា រ =1,0974  10 7 ម -1 ត្រូវបានគេហៅថាថេរ Rydberg ផងដែរ។

នៅលើរូបភព។ 1 បង្ហាញដ្យាក្រាមនៃកម្រិតថាមពលនៃអាតូមអ៊ីដ្រូសែន គណនាដោយ (6) នៅ z=1។

0 n = 

នៅពេលដែលអេឡិចត្រុងឆ្លងកាត់ពីកម្រិតថាមពលខ្ពស់ទៅកម្រិត n = 1 វិទ្យុសកម្មអ៊ុលត្រាវីយូឡេឬវិទ្យុសកម្មនៃស៊េរីលីម៉ាន (SL) កើតឡើង។ នៅពេលដែលអេឡិចត្រុងទៅកម្រិត ន = 2 វិទ្យុសកម្មដែលអាចមើលឃើញឬវិទ្យុសកម្មនៃស៊េរី Balmer (SB) កើតឡើង។ នៅពេលដែលអេឡិចត្រុងផ្លាស់ទីពីកម្រិតខ្ពស់ទៅកម្រិត ន = 3 វិទ្យុសកម្មអ៊ីនហ្វ្រារ៉េដកើតឡើង ឬវិទ្យុសកម្មនៃស៊េរី Paschen (SP) ជាដើម។

ប្រេកង់ ឬរលកនៃវិទ្យុសកម្មលទ្ធផលត្រូវបានកំណត់ដោយរូបមន្ត (8) ឬ (9) ជាមួយ ម=1 - សម្រាប់ស៊េរី Lyman នៅ ម=2 - សម្រាប់ស៊េរី Balmer និងជាមួយ ម = 3 - សម្រាប់ស៊េរី Pashen ។ ថាមពល photon ត្រូវបានកំណត់ដោយរូបមន្ត (7) ដែលគិតដល់ (6) អាចត្រូវបានកាត់បន្ថយសម្រាប់អាតូមដូចអ៊ីដ្រូសែនទៅជាទម្រង់:

អ៊ីវី (10)

ទ្រឹស្តីរបស់ Bohr បានដើរតួនាទីយ៉ាងធំក្នុងការបង្កើតរូបវិទ្យាអាតូមិច។ ក្នុងអំឡុងពេលនៃការអភិវឌ្ឍន៍របស់វា (1913 - 1925) ការរកឃើញសំខាន់ៗត្រូវបានធ្វើឡើងឧទាហរណ៍នៅក្នុងវិស័យអាតូមិច spectroscopy ។ ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយ ទ្រឹស្តីរបស់ Bohr បានបង្ហាញពីចំណុចខ្វះខាតសំខាន់ៗ ជាឧទាហរណ៍ ដោយមានជំនួយរបស់វា វាមិនអាចទៅរួចទេក្នុងការបង្កើតទ្រឹស្តីអាតូមដែលស្មុគស្មាញជាងអាតូមអ៊ីដ្រូសែន។ ដូច្នេះ វាច្បាស់ណាស់ថាទ្រឹស្តីរបស់ Bohr តំណាងឱ្យដំណាក់កាលអន្តរកាលមួយនៅលើផ្លូវឆ្ពោះទៅរកការបង្កើតទ្រឹស្តីស្របគ្នានៃបាតុភូតអាតូមិច និងនុយក្លេអ៊ែរ។ ទ្រឹស្តីស្របគ្នាបែបនេះគឺ មេកានិចកង់ទិច (រលក) ។

11.4 អាតូមអ៊ីដ្រូសែនយោងទៅតាមមេកានិចកង់ទិច។ លេខ Quantum នៃអេឡិចត្រុងនៅក្នុងអាតូមមួយ។

លទ្ធផលដែលទទួលបានយោងទៅតាមទ្រឹស្ដីរបស់ Bohr ក្នុងការដោះស្រាយបញ្ហាកម្រិតថាមពលនៃអេឡិចត្រុងនៅក្នុងអាតូមដូចអ៊ីដ្រូសែនត្រូវបានទទួលនៅក្នុងមេកានិចកង់ទិចដោយមិនពាក់ព័ន្ធនឹង postulates របស់ Bohr ។ សូមបង្ហាញវា។

ស្ថានភាពនៃអេឡិចត្រុងនៅក្នុងអាតូមដូចអ៊ីដ្រូសែនត្រូវបានពិពណ៌នាដោយមុខងាររលកមួយចំនួន  ដែលបំពេញសមីការ Schrödinger ស្ថានី [សូមមើល (9.22)] ។ ពិចារណាថាថាមពលសក្តានុពលនៃអេឡិចត្រុង

កន្លែងណា r - ចម្ងាយរវាងអេឡិចត្រុង និងស្នូល យើងទទួលបានសមីការ Schrödinger ក្នុងទម្រង់

(12)

វាត្រូវបានណែនាំឱ្យប្រើប្រព័ន្ធកូអរដោនេស្វ៊ែរ r,  ,  ហើយរកមើលដំណោះស្រាយចំពោះសមីការនេះក្នុងទម្រង់នៃមុខងារ eigenfunctions ខាងក្រោម

(13)

កន្លែងណា ន, លីត្រ, មគឺជាប៉ារ៉ាម៉ែត្រចំនួនគត់នៃ eigenfunctions ។ ឯណា ន ត្រូវបានគេហៅថាលេខ quantum សំខាន់ លីត្រ - គន្លង (azimuth) និង ម- លេខម៉ាញេទិក។

វាត្រូវបានបង្ហាញថាសមីការ (12) មានដំណោះស្រាយសម្រាប់តែតម្លៃអវិជ្ជមានដាច់ដោយឡែកពីគ្នានៃថាមពល

កន្លែងណា ន = 1, 2, 3,... លេខ quantum សំខាន់។

ការប្រៀបធៀបជាមួយនឹងការបញ្ចេញមតិ (6) បង្ហាញថាមេកានិចកង់ទិចនាំទៅរកតម្លៃថាមពលដូចគ្នាទៅនឹងអ្វីដែលទទួលបាននៅក្នុងទ្រឹស្តីរបស់ Bohr ។ ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយនៅក្នុងមេកានិចកង់ទិចតម្លៃទាំងនេះត្រូវបានទទួលជាផលវិបាកនៃបទប្បញ្ញត្តិជាមូលដ្ឋាននៃវិទ្យាសាស្រ្តនេះ។

ជំនួស (14​) Z=1 និងការទទួលយក ន = 1 យើងទទួលបានតម្លៃថាមពលនៃស្ថានភាពដី (ឧ. រដ្ឋដែលមានថាមពលទាបបំផុត) នៃអាតូមអ៊ីដ្រូសែន

អ៊ីវី (15)

វាក៏ធ្វើតាមពីដំណោះស្រាយ (13) នៃសមីការ Schrödinger (12) ដែលសន្ទុះមុំនៃអេឡិចត្រុងនៅក្នុងអាតូមមួយត្រូវបានគណនាតាមរូបមន្ត

(16)

កន្លែងណា លីត្រ= 0, 1, 2, ... (ន-1), គន្លង (azimuth) លេខ Quantum ។

ការព្យាករណ៍នៃសន្ទុះមុំ អិលអេឡិចត្រុងតាមទិសដៅ Zវាលម៉ាញេទិកអាចយកតែតម្លៃចំនួនគត់, គុណ (spatial quantization), i.e.

មត្រូវបានគេហៅថាលេខម៉ាញេទិក។ ចំពោះបញ្ហានេះ លេខកង់ទិចម៉ាញេទិកអាចទទួលយកតម្លៃផ្សេងៗ។

ទ្រឹស្តីពិសេសនៃទំនាក់ទំនង (SRT) គឺផ្អែកលើការប្រកាសពីរ៖

1. គោលការណ៍នៃទំនាក់ទំនង៖នៅក្នុងស៊ុមយោងអនិតិកម្មណាមួយ បាតុភូតរូបវន្តទាំងអស់នៅក្រោមលក្ខខណ្ឌដំបូងដូចគ្នាដំណើរការតាមរបៀបដូចគ្នា ពោលគឺឧ។ គ្មានការពិសោធន៍ណាមួយដែលបានធ្វើឡើងនៅក្នុងប្រព័ន្ធបិទជិតនៃសាកសពអាចបង្ហាញថាតើរាងកាយកំពុងសម្រាក ឬផ្លាស់ទីស្មើគ្នា និង rectilinearly ។
2. គោលការណ៍នៃភាពស្ថិតស្ថេរនៃល្បឿនពន្លឺ៖នៅក្នុងស៊ុម inertial ទាំងអស់នៃសេចក្តីយោងល្បឿននៃពន្លឺនៅក្នុងកន្លែងទំនេរគឺដូចគ្នានិងមិនអាស្រ័យលើល្បឿននៃប្រភពពន្លឺផ្លាស់ទី។

ស្មើទៅនឹង postulates របស់ SRT ទីតាំងរបស់ SRT លើការកំណត់លក្ខណៈនៃល្បឿនពន្លឺក្នុងបញ្ហាខ្វះចន្លោះ៖ ល្បឿននៃសញ្ញាណាមួយនៅក្នុងធម្មជាតិមិនអាចលើសពីល្បឿនពន្លឺនៅក្នុងកន្លែងទំនេរទេ៖ គ= 3∙10 8 m/s ។ នៅពេលដែលវត្ថុផ្លាស់ទីក្នុងល្បឿនមួយប្រៀបធៀបទៅនឹងល្បឿននៃពន្លឺ ផលប៉ះពាល់ផ្សេងៗត្រូវបានអង្កេត ដែលត្រូវបានពិពណ៌នាខាងក្រោម។

1. ការបង្រួមប្រវែងទំនាក់ទំនង។

ប្រវែង​តួ​ក្នុង​ស៊ុម​យោង​ដែល​វា​សម្រាក​ត្រូវ​បាន​ហៅ​ថា​ប្រវែង​ខ្លួន​វា​។ អិល 0. បន្ទាប់មកប្រវែងនៃរាងកាយផ្លាស់ទីដោយល្បឿន វនៅក្នុងស៊ុមយោង inertial ថយចុះក្នុងទិសដៅនៃចលនាទៅប្រវែងមួយ:

កន្លែងណា៖ គគឺជាល្បឿននៃពន្លឺនៅក្នុងកន្លែងទំនេរ អិល 0 គឺជាប្រវែងនៃរាងកាយនៅក្នុងស៊ុមថេរនៃសេចក្តីយោង (ប្រវែងនៃរាងកាយនៅពេលសម្រាក) អិលគឺ​ជា​ប្រវែង​នៃ​តួ​ក្នុង​ស៊ុម​នៃ​សេចក្តី​យោង​ដែល​ផ្លាស់ទី​ជាមួយ​នឹង​ល្បឿន វ(ប្រវែងរាងកាយផ្លាស់ទីក្នុងល្បឿនមួយ។ វ) ដូច្នេះប្រវែងរាងកាយគឺទាក់ទង។ ការថយចុះនៃសាកសពគឺគួរឱ្យកត់សម្គាល់តែក្នុងល្បឿនដែលប្រៀបធៀបទៅនឹងល្បឿននៃពន្លឺប៉ុណ្ណោះ។

2. ការពន្យារទំនាក់ទំនងនៃពេលវេលាព្រឹត្តិការណ៍។

ថិរវេលានៃបាតុភូតដែលកើតឡើងនៅចំណុចជាក់លាក់មួយក្នុងលំហនឹងមានរយៈពេលខ្លីបំផុតនៅក្នុងស៊ុមនៃសេចក្តីយោង inertial នោះ ដែលទាក់ទងទៅនឹងចំណុចនេះគឺស្ថានី។ នេះមានន័យថានាឡិកាដែលផ្លាស់ទីទាក់ទងទៅនឹងស៊ុមយោងនិចលភាពដំណើរការយឺតជាងនាឡិកាស្ថានី ហើយបង្ហាញចន្លោះពេលយូរជាងរវាងព្រឹត្តិការណ៍។ ការពង្រីកពេលវេលាដែលទាក់ទងគ្នាអាចកត់សម្គាល់បានតែក្នុងល្បឿនដែលប្រៀបធៀបទៅនឹងល្បឿននៃពន្លឺ ហើយត្រូវបានបង្ហាញដោយរូបមន្ត៖

ពេលវេលា τ 0 ដែលវាស់ដោយនាឡិកាសម្រាកទាក់ទងទៅនឹងរាងកាយត្រូវបានគេហៅថាពេលវេលាត្រឹមត្រូវនៃព្រឹត្តិការណ៍។

3. ច្បាប់ទំនាក់ទំនងនៃការបន្ថែមល្បឿន។

ច្បាប់នៃការបន្ថែមល្បឿននៅក្នុងមេកានិចរបស់ញូតុនផ្ទុយនឹង postulates នៃ SRT ហើយត្រូវបានជំនួសដោយច្បាប់ relativistic ថ្មីនៃការបន្ថែមល្បឿន។ ប្រសិនបើរាងកាយពីរផ្លាស់ទីឆ្ពោះទៅរកគ្នាទៅវិញទៅមកនោះល្បឿននៃវិធីសាស្រ្តរបស់ពួកគេត្រូវបានបង្ហាញដោយរូបមន្ត:

កន្លែងណា៖ វ 1 និង វ 2 - ល្បឿននៃចលនារបស់សាកសពទាក់ទងទៅនឹងស៊ុមថេរនៃសេចក្តីយោង។ ប្រសិនបើសាកសពផ្លាស់ទីក្នុងទិសដៅដូចគ្នា នោះល្បឿនដែលទាក់ទងរបស់ពួកគេ៖

4. ទំនាក់ទំនងកើនឡើងនៅក្នុងម៉ាស។

ម៉ាសនៃរាងកាយផ្លាស់ទី មធំជាងម៉ាសដែលនៅសល់នៃរាងកាយ ម 0:

5. ទំនាក់ទំនងរវាងថាមពល និងម៉ាសរាងកាយ។

តាមទស្សនៈនៃទ្រឹស្តីនៃទំនាក់ទំនង ម៉ាសនៃរាងកាយ និងថាមពលនៃរាងកាយគឺអនុវត្តដូចគ្នា ។ ដូច្នេះមានតែការពិតនៃអត្ថិភាពនៃរាងកាយទេដែលមានន័យថារាងកាយមានថាមពល។ ថាមពលតិចបំផុត។ អ៊ី 0 រាងកាយមាននៅក្នុងស៊ុមយោង inertial ដែលទាក់ទងទៅនឹងវានៅសម្រាក និងត្រូវបានគេហៅថា ថាមពលផ្ទាល់ខ្លួនរបស់រាងកាយ (ថាមពលសម្រាកនៃរាងកាយ):

រាល់​ការ​ផ្លាស់​ប្តូរ​ថាមពល​រាង​កាយ​មាន​ន័យ​ថា​ជា​ការ​ផ្លាស់​ប្តូរ​នៃ​បរិមាណ​រាង​កាយ និង​ផ្ទុយ​មក​វិញ៖

កន្លែងណា៖ ∆ អ៊ីគឺជាការផ្លាស់ប្តូរថាមពលរាងកាយ ∆ មគឺជាការផ្លាស់ប្តូរម៉ាស់ដែលត្រូវគ្នា។ ថាមពលរាងកាយសរុប៖

កន្លែងណា៖ ម- ម៉ាសរាងកាយ។ ថាមពលរាងកាយសរុប អ៊ីសមាមាត្រ ម៉ាស់ទំនាក់ទំនងហើយអាស្រ័យលើល្បឿននៃចលនារាងកាយ ក្នុងន័យនេះទំនាក់ទំនងខាងក្រោមមានសារៈសំខាន់៖

ដោយវិធីនេះ ថាមពល kinetic នៃរាងកាយដែលផ្លាស់ទីក្នុងល្បឿន relativistic អាចត្រូវបានគណនាដោយប្រើរូបមន្តតែប៉ុណ្ណោះ:

តាមទស្សនៈនៃទ្រឹស្ដីនៃទំនាក់ទំនង ច្បាប់នៃការអភិរក្សនៃម៉ាសដែលនៅសល់គឺអយុត្តិធម៌។ ជាឧទាហរណ៍ ម៉ាសដែលនៅសល់នៃស្នូលអាតូមគឺតិចជាងផលបូកនៃម៉ាស់ដែលនៅសល់នៃភាគល្អិតនៅក្នុងស្នូល។ ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយ ម៉ាសដែលនៅសល់នៃភាគល្អិតដែលមានសមត្ថភាពបំបែកដោយឯកឯងគឺធំជាងផលបូកនៃម៉ាស់របស់វាផ្ទាល់នៃធាតុផ្សំរបស់វា។

នេះ​មិន​មែន​មាន​ន័យ​ថា​ជា​ការ​បំពាន​ច្បាប់​នៃ​ការ​អភិរក្ស​ម៉ាស​នោះ​ទេ។ នៅក្នុងទ្រឹស្ដីនៃទំនាក់ទំនង ច្បាប់នៃការអភិរក្សនៃម៉ាស់ទំនាក់ទំនងគឺត្រឹមត្រូវ ចាប់តាំងពីនៅក្នុងប្រព័ន្ធឯកោនៃរូបកាយ ថាមពលសរុបត្រូវបានរក្សាទុក ហេតុដូច្នេះហើយម៉ាស់ពឹងផ្អែកដែលធ្វើតាមរូបមន្ត Einstein ដូច្នេះយើងអាចនិយាយអំពីច្បាប់តែមួយ។ នៃការអភិរក្សម៉ាស់ និងថាមពល។ នេះមិនមានន័យថាម៉ាស់អាចត្រូវបានបំប្លែងទៅជាថាមពល និងផ្ទុយមកវិញ។

មានទំនាក់ទំនងរវាងថាមពលសរុបនៃរាងកាយ ថាមពលសម្រាក និងសន្ទុះ៖

Photon និងលក្ខណៈសម្បត្តិរបស់វា។

ពន្លឺគឺ​ជា​ស្ទ្រីម​នៃ​បរិមាណ​នៃ​វិទ្យុសកម្ម​អេឡិចត្រូម៉ាញេទិក​ដែល​គេ​ហៅថា ហ្វូតុន។ ហ្វូតុនគឺជាភាគល្អិតដែលផ្ទុកថាមពលនៃពន្លឺ។ វាមិនអាចសម្រាកបានទេ ប៉ុន្តែតែងតែផ្លាស់ទីក្នុងល្បឿនស្មើនឹងល្បឿនពន្លឺ។ ផូតុនមានលក្ខណៈដូចខាងក្រោមៈ

1. ថាមពលនៃហ្វូតុងគឺស្មើនឹង៖

កន្លែងណា៖ ម៉ោង= 6.63∙10–34 J∙s = 4.14∙10–15 eV∙s – ថេររបស់ Planck ν គឺជាភាពញឹកញាប់នៃពន្លឺ λ គឺជារលកនៃពន្លឺ គគឺជាល្បឿននៃពន្លឺនៅក្នុងកន្លែងទំនេរ។ ថាមពលនៃ photon នៅក្នុង Joules គឺតូចណាស់ ដូច្នេះសម្រាប់ភាពងាយស្រួលគណិតវិទ្យា វាត្រូវបានវាស់ជាញឹកញាប់នៅក្នុងឯកតាក្រៅប្រព័ន្ធ - វ៉ុលអេឡិចត្រុង៖

1 eV = 1.6∙10 -19 J ។

2. ហ្វូតុងធ្វើដំណើរក្នុងកន្លែងទំនេរក្នុងល្បឿនពន្លឺ។ គ.

3. ហ្វូតុនមានសន្ទុះ៖

4. ហ្វូតុងមិនមានម៉ាស់ក្នុងន័យធម្មតាសម្រាប់យើងទេ (ម៉ាស់ដែលអាចវាស់បានតាមមាត្រដ្ឋាន គណនាដោយច្បាប់ទីពីររបស់ញូវតុន ហើយដូច្នេះនៅលើ) ប៉ុន្តែយោងទៅតាមទ្រឹស្តីរបស់អែងស្តែងនៃទំនាក់ទំនង វាមានម៉ាស់ជារង្វាស់នៃ ថាមពល ( អ៊ី = mc២). ជាការពិត រាងកាយណាដែលមានថាមពលខ្លះក៏មានម៉ាសដែរ។ ប្រសិនបើយើងពិចារណាថា ហ្វូតុនមានថាមពល នោះវាក៏មានម៉ាស់ផងដែរ ដែលអាចត្រូវបានរកឃើញដូចជា៖

5. ហ្វូតុនមិនមានបន្ទុកអគ្គីសនីទេ។

ពន្លឺមានធម្មជាតិពីរ។ នៅពេលដែលពន្លឺសាយភាយ លក្ខណៈរលករបស់វាលេចឡើង (ការជ្រៀតជ្រែក ការសាយភាយ បន្ទាត់រាងប៉ូល) ហើយនៅពេលដែលមានអន្តរកម្មជាមួយរូបធាតុ លក្ខណៈសម្បត្តិនៃសារពាង្គកាយ (បែបផែន photoelectric)។ ធម្មជាតិពីរនៃពន្លឺនេះត្រូវបានគេហៅថា រលកភាគល្អិតទ្វេ.

ឥទ្ធិពល photoelectric ខាងក្រៅ

ឥទ្ធិពល photoelectric- បាតុភូតមួយដែលមានរូបរាងនៃ photocurrent នៅក្នុងស៊ីឡាំងខ្វះចន្លោះនៅពេលដែល cathode ត្រូវបានបំភ្លឺដោយពន្លឺ monochromatic នៃរលកពន្លឺជាក់លាក់មួយ។ λ .

នៅពេលដែលតង់ស្យុងឆ្លងកាត់ anode គឺអវិជ្ជមាន វាលអគ្គិសនីរវាង cathode និង anode បន្ថយល្បឿនអេឡិចត្រុង។ ការវាស់វែងដែលបានផ្តល់ឱ្យ វ៉ុលពន្យានៅពេលដែល photocurrent បាត់ វាអាចធ្វើទៅបានដើម្បីកំណត់ថាមពល kinetic អតិបរមានៃ photoelectrons គេចចេញពី cathode:

អ្នកពិសោធន៍ជាច្រើនបានបង្កើតដូចខាងក្រោម ច្បាប់ជាមូលដ្ឋាននៃឥទ្ធិពល photoelectric:

1. បែបផែន photoelectric គឺគ្មានចលនា។ នេះមានន័យថាអេឡិចត្រុងចាប់ផ្តើមហើរចេញពីលោហៈភ្លាមៗបន្ទាប់ពីការចាប់ផ្តើមនៃការ irradiation ជាមួយនឹងពន្លឺ។
2. ថាមពល kinetic អតិបរមានៃ photoelectrons កើនឡើងតាមលីនេអ៊ែរ ជាមួយនឹងការកើនឡើងនៃប្រេកង់ពន្លឺ ν និងមិនអាស្រ័យលើអាំងតង់ស៊ីតេរបស់វា។
3. ចំពោះ​សារធាតុ​នីមួយៗ​មាន​អ្វី​ដែល​ហៅថា បែបផែនរូបថតព្រំដែនក្រហមនោះគឺប្រេកង់ទាបបំផុត។ ν អប្បបរមា (ឬប្រវែងរលកវែងបំផុត។ λ អតិបរមា) ដែលឥទ្ធិពល photoelectric ខាងក្រៅនៅតែអាចធ្វើទៅបាន។
4. ចំនួន photoelectrons ទាញចេញដោយពន្លឺពី cathode ក្នុង 1 s គឺសមាមាត្រដោយផ្ទាល់ទៅនឹងអាំងតង់ស៊ីតេពន្លឺ។

នៅពេលធ្វើអន្តរកម្មជាមួយរូបធាតុ ហ្វូតុនផ្ទេរថាមពលទាំងអស់របស់វា។ អ៊ី = hνអេឡិចត្រុងមួយ។ ផ្នែកមួយនៃថាមពលនេះអាចត្រូវបានរលាយដោយអេឡិចត្រុងនៅក្នុងការប៉ះទង្គិចជាមួយអាតូមនៃរូបធាតុ។ លើសពីនេះ ថាមពលអេឡិចត្រុងមួយផ្នែកត្រូវបានចំណាយលើការយកឈ្នះលើរបាំងសក្តានុពលនៅចំណុចប្រទាក់លោហៈ-ខ្វះចន្លោះ។ ដើម្បីធ្វើដូចនេះអេឡិចត្រុងត្រូវតែបង្កើត មុខងារការងារ កចេញ អាស្រ័យលើលក្ខណៈសម្បត្តិនៃសម្ភារៈ cathode ។ ថាមពល kinetic ខ្ពស់បំផុតដែល photoelectron បញ្ចេញចេញពី cathode អាចមាន ក្នុងករណីនេះត្រូវបានកំណត់ដោយច្បាប់អភិរក្សថាមពល៖

រូបមន្តនេះត្រូវបានគេហៅថា សមីការរបស់ Einstein សម្រាប់ឥទ្ធិពល photoelectric ខាងក្រៅ. ដោយប្រើសមីការ Einstein មនុស្សម្នាក់អាចពន្យល់ពីភាពទៀងទាត់ទាំងអស់នៃឥទ្ធិពល photoelectric ខាងក្រៅ។ សម្រាប់ បែបផែនរូបថតព្រំដែនក្រហមយោងតាមរូបមន្តរបស់ Einstein យើងអាចទទួលបានកន្សោម៖

ការណែនាំរបស់ Bohr

postulate ទីមួយរបស់ Bohr (postulate រដ្ឋស្ថានី)៖ប្រព័ន្ធអាតូមិកអាចស្ថិតនៅក្នុងស្ថានភាពស្ថានីពិសេស ឬ quantum ដែលនីមួយៗត្រូវគ្នាទៅនឹងចំនួនជាក់លាក់ ននិងថាមពល អ៊ី ន. នៅក្នុងស្ថានភាពស្ថានី អាតូមមិនបញ្ចេញ ឬស្រូបថាមពលទេ។

រដ្ឋដែលមានថាមពលទាបបំផុតត្រូវបានផ្តល់លេខ "1" ។ វាត្រូវបានគេហៅថា មេ. រដ្ឋផ្សេងទៀតទាំងអស់ត្រូវបានផ្តល់លេខបន្តបន្ទាប់ "2", "3" ហើយដូច្នេះនៅលើ។ ពួកគេត្រូវបានគេហៅថា រំភើប. អាតូមអាចស្ថិតនៅក្នុងស្ថានភាពដីរបស់វាដោយគ្មានកំណត់។ នៅក្នុងស្ថានភាពរំភើប អាតូមរស់នៅមួយរយៈ (ប្រហែល 10 ns) ហើយឆ្លងចូលទៅក្នុងស្ថានភាពដី។

យោងទៅតាម postulate ទីមួយរបស់ Bohr អាតូមត្រូវបានកំណត់លក្ខណៈដោយប្រព័ន្ធនៃកម្រិតថាមពល ដែលនីមួយៗត្រូវគ្នាទៅនឹងស្ថានភាពស្ថានីជាក់លាក់មួយ។ ថាមពលមេកានិកនៃអេឡិចត្រុងដែលផ្លាស់ទីតាមគន្លងបិទជិតជុំវិញស្នូលដែលមានបន្ទុកវិជ្ជមានគឺអវិជ្ជមាន។ ដូច្នេះរដ្ឋស្ថានីទាំងអស់ត្រូវគ្នាទៅនឹងតម្លៃថាមពល អ៊ី ន < 0. При អ៊ី ន≥ 0 អេឡិចត្រុងផ្លាស់ទីឆ្ងាយពីស្នូល (អ៊ីយ៉ូដកើតឡើង)។ តម្លៃ | អ៊ី១ | បានហៅ ថាមពលអ៊ីយ៉ូដ. រដ្ឋជាមួយនឹងថាមពល អ៊ី 1 ត្រូវបានគេហៅថាស្ថានភាពដីនៃអាតូម។

វិធានទីពីររបស់ Bohr (ច្បាប់ប្រេកង់)៖កំឡុងពេលផ្លាស់ប្តូរអាតូមពីស្ថានភាពស្ថានីមួយដែលមានថាមពល អ៊ី នទៅរដ្ឋស្ថានីមួយផ្សេងទៀតដែលមានថាមពល អ៊ី ម quantum មួយ​ត្រូវ​បាន​បញ្ចេញ​ឬ​ស្រូប​យក​ថាមពល​ដែល​ស្មើ​នឹង​ភាព​ខុស​គ្នា​រវាង​ថាមពល​នៃ​ស្ថានភាព​ស្ថានី​:

អាតូមអ៊ីដ្រូសែន

អាតូមសាមញ្ញបំផុតគឺអាតូមអ៊ីដ្រូសែន។ វាមានអេឡិចត្រុងតែមួយ។ ស្នូលនៃអាតូមគឺជាប្រូតុង - ភាគល្អិតដែលមានបន្ទុកវិជ្ជមាន បន្ទុកដែលស្មើនឹងតម្លៃដាច់ខាតទៅនឹងបន្ទុកអេឡិចត្រុង។ ជាធម្មតា អេឡិចត្រុងស្ថិតនៅលើកម្រិតថាមពលដំបូង (សំខាន់ ដែលមិនគួរឱ្យរំភើប) (អេឡិចត្រុង ដូចជាប្រព័ន្ធផ្សេងទៀត មានទំនោរទៅជារដ្ឋដែលមានថាមពលអប្បបរមា)។ នៅក្នុងរដ្ឋនេះថាមពលរបស់វាគឺ អ៊ី 1 = -13.6 eV ។ នៅក្នុងអាតូមអ៊ីដ្រូសែន ទំនាក់ទំនងខាងក្រោមត្រូវបានពេញចិត្តដែលទាក់ទងនឹងកាំនៃគន្លងនៃអេឡិចត្រុងដែលបង្វិលជុំវិញស្នូល ល្បឿន និងថាមពលរបស់វានៅក្នុងគន្លងទីមួយ ដែលមានលក្ខណៈស្រដៀងគ្នានៅក្នុងគន្លងផ្សេងទៀត៖

នៅលើគន្លងណាមួយនៅក្នុងអាតូមអ៊ីដ្រូសែន kinetic ( ទៅ) និងសក្តានុពល ( ទំ) ថាមពលអេឡិចត្រុងទាក់ទងនឹងថាមពលសរុប ( អ៊ី) តាមរូបមន្តដូចខាងក្រោមៈ

ស្នូលអាតូមិច

ឥឡូវនេះវាត្រូវបានបង្កើតឡើងយ៉ាងម៉ឺងម៉ាត់ថា ស្នូលអាតូមិកនៃធាតុផ្សេងៗមានភាគល្អិតពីរ - ប្រូតុង និងនឺត្រុង ដែលជាធម្មតាត្រូវបានគេហៅថានឺត្រុង។ សញ្ញាណមួយចំនួនត្រូវបានណែនាំដើម្បីកំណត់លក្ខណៈនៃស្នូលអាតូមិច។ ចំនួនប្រូតុងដែលបង្កើតជាស្នូលអាតូមិកត្រូវបានតាងដោយនិមិត្តសញ្ញា Z ហើយត្រូវបានគេហៅថាលេខបន្ទុក ឬលេខអាតូមិក (នេះជាលេខសៀរៀលក្នុងតារាងកាលកំណត់របស់ Mendeleev)។ ចំនួននឺត្រុងត្រូវបានតាងដោយនិមិត្តសញ្ញា N. ចំនួននឺត្រុងសរុប (ពោលគឺប្រូតុង និងនឺត្រុង) ត្រូវបានគេហៅថាម៉ាស់ A ដែលរូបមន្តខាងក្រោមអាចសរសេរបាន៖

ថាមពលទំនាក់ទំនង។ ពិការភាពដ៏ធំ

តួនាទីដ៏សំខាន់បំផុតនៅក្នុងរូបវិទ្យានុយក្លេអ៊ែរត្រូវបានលេងដោយគំនិត ថាមពលភ្ជាប់នុយក្លេអ៊ែរ. ថាមពលភ្ជាប់នៃស្នូលគឺស្មើនឹងថាមពលអប្បបរមាដែលត្រូវតែចំណាយសម្រាប់ការបំបែកស្នូលទាំងស្រុងទៅជាភាគល្អិតនីមួយៗ។ វាធ្វើតាមច្បាប់នៃការអភិរក្សថាមពលដែលថាមពលចងគឺស្មើនឹងថាមពលដែលត្រូវបានបញ្ចេញកំឡុងពេលបង្កើតស្នូលពីភាគល្អិតនីមួយៗ។

ថាមពលភ្ជាប់នៃស្នូលណាមួយអាចត្រូវបានកំណត់ដោយការវាស់វែងយ៉ាងត្រឹមត្រូវ។ ការវាស់វែងបែបនេះបង្ហាញថាម៉ាស់នៃស្នូលណាមួយ។ មខ្ញុំតែងតែតិចជាងផលបូកនៃម៉ាស់នៃសារធាតុប្រូតុង និងនឺត្រុងរបស់វា៖ មខ្ញុំ< Zម p + N មន. ភាពខុសគ្នារវាងម៉ាស់ទាំងនេះត្រូវបានគេហៅថា ពិការភាពដ៏ធំហើយត្រូវបានគណនាដោយរូបមន្ត៖

ពិការភាពម៉ាសអាចត្រូវបានកំណត់ដោយប្រើរូបមន្ត Einstein អ៊ី = mc 2 ថាមពលដែលបញ្ចេញកំឡុងពេលបង្កើតនុយក្លេយូសមួយ នោះគឺជាថាមពលភ្ជាប់នៃស្នូល។ អ៊ីផ្លូវ៖

ប៉ុន្តែវាងាយស្រួលជាងក្នុងការគណនាថាមពលចងដោយប្រើរូបមន្តផ្សេង (នៅទីនេះ ម៉ាស់ត្រូវបានយកជាឯកតាអាតូម ហើយថាមពលចងត្រូវបានទទួលក្នុង MeV)៖

វិទ្យុសកម្ម។ ច្បាប់នៃការបំផ្លាញវិទ្យុសកម្ម

ស្ទើរតែ 90% នៃស្នូលអាតូមិកដែលគេស្គាល់គឺមិនស្ថិតស្ថេរ។ ស្នូលមិនស្ថិតស្ថេរបំលែងដោយឯកឯងទៅជាស្នូលផ្សេងទៀតជាមួយនឹងការបំភាយនៃភាគល្អិត។ ទ្រព្យសម្បត្តិនៃស្នូលនេះត្រូវបានគេហៅថា វិទ្យុសកម្ម.

ការបំផ្លាញអាល់ហ្វា។ការពុកផុយអាល់ហ្វាគឺជាការបំប្លែងដោយឯកឯងនៃស្នូលអាតូមដែលមានចំនួនប្រូតុង Z និងនឺត្រុង N ទៅជាស្នូល (កូនស្រី) មួយទៀតដែលមានចំនួនប្រូតុង Z - 2 និងនឺត្រុង N - 2 ។ α -particle - ស្នូលនៃអាតូមអេលីយ៉ូម 4 2 He. គ្រោងការណ៍ទូទៅនៃការបំបែកអាល់ហ្វា៖

ការបំផ្លាញបេតា។កំឡុងពេលពុកផុយ អេឡិចត្រុងមួយ (០ -១ អ៊ី) ហើរចេញពីស្នូល។ គ្រោងការណ៍នៃការបំបែកបេតា៖

ការបំផ្លាញហ្គាម៉ា។មិន​ដូច α - និង β - វិទ្យុសកម្ម γ - សកម្មភាពវិទ្យុសកម្មនៃស្នូលមិនត្រូវបានផ្សារភ្ជាប់ជាមួយនឹងការផ្លាស់ប្តូររចនាសម្ព័ន្ធខាងក្នុងនៃស្នូលទេ ហើយមិនត្រូវបានអមដោយការផ្លាស់ប្តូរបន្ទុក ឬចំនួនម៉ាស់នោះទេ។ ដូចនឹង α - ក៏ដូចជា β -បំបែក ស្នូលកូនស្រីអាចស្ថិតក្នុងស្ថានភាពរំភើប និងមានថាមពលលើស។ ការផ្លាស់ប្តូរនៃស្នូលពីស្ថានភាពរំភើបទៅរដ្ឋដីត្រូវបានអមដោយការបំភាយនៃមួយ ឬច្រើន γ -quanta ថាមពលដែលអាចឈានដល់ MeV ជាច្រើន។

ច្បាប់នៃការបំផ្លាញវិទ្យុសកម្ម។គំរូណាមួយនៃវត្ថុធាតុវិទ្យុសកម្មមានអាតូមវិទ្យុសកម្មមួយចំនួនធំ។ ដោយសារការបំបែកវិទ្យុសកម្មគឺចៃដន្យ និងមិនអាស្រ័យលើលក្ខខណ្ឌខាងក្រៅ ច្បាប់នៃការថយចុះបរិមាណ ន(t) មិនរលួយដល់ចំណុចនេះក្នុងពេលវេលា tនុយក្លេអ៊ែអាចដើរតួជាលក្ខណៈស្ថិតិដ៏សំខាន់នៃដំណើរការនៃការពុកផុយវិទ្យុសកម្ម។ ច្បាប់នៃការបំបែកវិទ្យុសកម្មមានទម្រង់៖

តម្លៃ ធបានហៅ ពាក់​ក​ណ្តា​ល​ជីវិត, ន 0 គឺជាចំនួនដំបូងនៃស្នូលវិទ្យុសកម្មនៅ t= 0. ពាក់កណ្តាលជីវិតគឺជាបរិមាណចម្បងដែលកំណត់លក្ខណៈនៃអត្រានៃការពុកផុយនៃវិទ្យុសកម្ម។ ពាក់កណ្តាលជីវិតកាន់តែខ្លី ការពុកផុយកាន់តែខ្លាំង។

នៅ α - និង β នៅក្នុងការពុកផុយនៃវិទ្យុសកម្ម ស្នូលរបស់កូនស្រីក៏អាចមិនស្ថិតស្ថេរដែរ។ ដូច្នេះ ការបំបែកវិទ្យុសកម្មជាបន្តបន្ទាប់គ្នាអាចធ្វើទៅបាន ដែលបញ្ចប់ដោយការបង្កើតស្នូលមានស្ថេរភាព។

ប្រតិកម្មនុយក្លេអ៊ែរ

ប្រតិកម្មនុយក្លេអ៊ែរ- នេះគឺជាដំណើរការនៃអន្តរកម្មនៃស្នូលអាតូមជាមួយស្នូលមួយផ្សេងទៀត ឬភាគល្អិតបឋម អមដោយការផ្លាស់ប្តូរសមាសភាព និងរចនាសម្ព័ន្ធនៃស្នូល និងការចេញផ្សាយនៃភាគល្អិតបន្ទាប់បន្សំ ឬ γ - ក្វាន់តា។ ជាលទ្ធផលនៃប្រតិកម្មនុយក្លេអ៊ែរ អ៊ីសូតូបវិទ្យុសកម្មថ្មីអាចត្រូវបានបង្កើតឡើង ដែលមិនត្រូវបានរកឃើញនៅលើផែនដីក្នុងលក្ខខណ្ឌធម្មជាតិ។

នៅក្នុងប្រតិកម្មនុយក្លេអ៊ែរ ច្បាប់អភិរក្សជាច្រើនត្រូវបានបំពេញ៖ សន្ទុះ ថាមពល សន្ទុះមុំ បន្ទុក។ បន្ថែមពីលើច្បាប់អភិរក្សបុរាណទាំងនេះ ប្រតិកម្មនុយក្លេអ៊ែរនៅតែមាន ច្បាប់​នៃ​ការ​អភិរក្ស​នៃ​អ្វី​ដែល​ហៅ​ថា​ការ​ចោទ​ប្រកាន់ baryon(នោះគឺចំនួននុយក្លេអុង - ប្រូតុង និងនឺត្រុង)។ ឧទាហរណ៍ក្នុងប្រតិកម្មទូទៅ៖

លក្ខខណ្ឌខាងក្រោមត្រូវបានបំពេញ (ចំនួនសរុបនៃស្នូលមុន និងក្រោយប្រតិកម្មនៅតែមិនផ្លាស់ប្តូរ)៖

ទិន្នផលថាមពលនៃប្រតិកម្មនុយក្លេអ៊ែរ

ប្រតិកម្មនុយក្លេអ៊ែរត្រូវបានអមដោយការបំប្លែងថាមពល។ ទិន្នផលថាមពលនៃប្រតិកម្មនុយក្លេអ៊ែរគឺជាតម្លៃ៖

កន្លែងណា៖ មក និង មខគឺជាផលិតផលដំបូងជាច្រើន មគ និង ម D គឺជាម៉ាស់នៃផលិតផលប្រតិកម្មចុងក្រោយ។ តម្លៃ Δ មបានហៅ ពិការភាពដ៏ធំ. ប្រតិកម្មនុយក្លេអ៊ែរអាចបន្តជាមួយនឹងការចេញផ្សាយ ( សំណួរ> 0) ឬការស្រូបថាមពល ( សំណួរ < 0). Во втором случае первоначальная кинетическая энергия исходных продуктов должна превышать величину |សំណួរ| ដែលហៅថា កម្រិតប្រតិកម្ម.

ដើម្បីឱ្យប្រតិកម្មនុយក្លេអ៊ែរមានទិន្នផលថាមពលវិជ្ជមាន ថាមពលភ្ជាប់ជាក់លាក់នៃនុយក្លេអ៊ែរនៅក្នុងស្នូលនៃផលិតផលដំបូងត្រូវតែតិចជាងថាមពលភ្ជាប់ជាក់លាក់នៃស្នូលនៅក្នុងស្នូលនៃផលិតផលចុងក្រោយ។ នេះមានន័យថាតម្លៃ Δ ម

រៀនរូបមន្ត និងច្បាប់ទាំងអស់ក្នុងរូបវិទ្យា និងរូបមន្ត និងវិធីសាស្រ្តក្នុងគណិតវិទ្យា។ តាមពិតទៅ វាក៏សាមញ្ញណាស់ដែរក្នុងការធ្វើដូចនេះ មានតែរូបមន្តចាំបាច់ប្រហែល 200 នៅក្នុងរូបវិទ្យា ហើយសូម្បីតែតិចបន្តិចក្នុងគណិតវិទ្យា។ នៅក្នុងមុខវិជ្ជានីមួយៗទាំងនេះ មានវិធីសាស្រ្តស្ដង់ដារប្រហែលដប់សម្រាប់ការដោះស្រាយបញ្ហានៃកម្រិតមូលដ្ឋាននៃភាពស្មុគស្មាញ ដែលអាចរៀនបានផងដែរ ដូច្នេះហើយ ដោះស្រាយការបំប្លែងឌីជីថលភាគច្រើននៅពេលត្រឹមត្រូវ និងដោយស្វ័យប្រវត្តិ។ បន្ទាប់ពីនោះ អ្នកនឹងត្រូវគិតតែពីកិច្ចការពិបាកបំផុត។

ចូល​រួម​ទាំង​បី​ដំណាក់​កាល​នៃ​ការ​ធ្វើ​តេ​ស្ត​ហាត់​សម​ក្នុង​រូបវិទ្យា និង​គណិត​វិទ្យា។ RT នីមួយៗអាចត្រូវបានចូលមើលពីរដងដើម្បីដោះស្រាយជម្រើសទាំងពីរ។ ជាថ្មីម្តងទៀតនៅលើ DT បន្ថែមពីលើសមត្ថភាពក្នុងការដោះស្រាយបញ្ហាបានយ៉ាងឆាប់រហ័ស និងប្រកបដោយប្រសិទ្ធភាព និងចំណេះដឹងនៃរូបមន្ត និងវិធីសាស្រ្ត វាក៏ចាំបាច់ផងដែរដើម្បីអាចរៀបចំផែនការពេលវេលាបានត្រឹមត្រូវ ចែកចាយកម្លាំង ហើយសំខាន់បំផុតគឺបំពេញទម្រង់ចម្លើយឱ្យបានត្រឹមត្រូវ។ ដោយមិនច្រឡំលេខនៃចម្លើយ និងភារកិច្ច ឬនាមត្រកូលផ្ទាល់ខ្លួនរបស់អ្នក។ ដូចគ្នានេះផងដែរក្នុងអំឡុងពេល RT វាជារឿងសំខាន់ក្នុងការប្រើរចនាប័ទ្មនៃការសួរសំណួរនៅក្នុងភារកិច្ចដែលមើលទៅហាក់ដូចជាមិនធម្មតាសម្រាប់មនុស្សដែលមិនបានត្រៀមខ្លួននៅលើ DT ។

ការអនុវត្តប្រកបដោយជោគជ័យ ឧស្សាហ៍ព្យាយាម និងមានទំនួលខុសត្រូវលើចំណុចទាំងបីនេះនឹងអនុញ្ញាតឱ្យអ្នកបង្ហាញលទ្ធផលដ៏ល្អមួយនៅលើ CT ដែលជាអតិបរមានៃអ្វីដែលអ្នកមានសមត្ថភាព។

រក​ឃើញ​កំហុស?

ប្រសិនបើអ្នកហាក់ដូចជាអ្នកបានរកឃើញកំហុសនៅក្នុងឯកសារបណ្តុះបណ្តាល សូមសរសេរអំពីវាតាមប្រៃសណីយ៍។ អ្នកក៏អាចសរសេរអំពីកំហុសនៅលើបណ្តាញសង្គម () ផងដែរ។ នៅក្នុងលិខិតនោះ បង្ហាញមុខវិជ្ជា (រូបវិទ្យា ឬគណិតវិទ្យា) ឈ្មោះ ឬលេខនៃប្រធានបទ ឬការធ្វើតេស្ត ចំនួនកិច្ចការ ឬទីកន្លែងក្នុងអត្ថបទ (ទំព័រ) ដែលតាមគំនិតរបស់អ្នក មានកំហុស។ ពិពណ៌នាផងដែរអំពីកំហុសដែលបានចោទប្រកាន់។ សំបុត្ររបស់អ្នកនឹងមិនមានការកត់សម្គាល់ទេ កំហុសនឹងត្រូវបានកែតម្រូវ ឬអ្នកនឹងត្រូវបានពន្យល់ពីមូលហេតុដែលវាមិនមែនជាកំហុស។