ការឆ្លុះបញ្ចាំងផ្ទៃក្នុងសរុប
ការឆ្លុះបញ្ចាំងផ្ទៃក្នុង- បាតុភូតនៃការឆ្លុះបញ្ចាំងរលកអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិចពីចំណុចប្រទាក់រវាងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយថ្លាពីរ ផ្តល់ថារលកធ្លាក់ពីឧបករណ៍ផ្ទុកដែលមានសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរខ្ពស់ជាង។
ការឆ្លុះបញ្ចាំងផ្ទៃក្នុងមិនពេញលេញ- ការឆ្លុះបញ្ចាំងខាងក្នុង ផ្តល់ថាមុំនៃឧប្បត្តិហេតុតិចជាងមុំសំខាន់។ ក្នុងករណីនេះធ្នឹមបំបែកទៅជា refracted និងឆ្លុះបញ្ចាំង។
ការឆ្លុះបញ្ចាំងផ្ទៃក្នុងសរុប- ការឆ្លុះបញ្ចាំងខាងក្នុង ផ្តល់ថាមុំនៃឧប្បត្តិហេតុលើសពីមុំសំខាន់ជាក់លាក់មួយ។ ក្នុងករណីនេះ រលកឧប្បត្តិហេតុត្រូវបានឆ្លុះបញ្ចាំងទាំងស្រុង ហើយតម្លៃនៃមេគុណនៃការឆ្លុះបញ្ចាំងលើសពីតម្លៃខ្ពស់បំផុតរបស់វាសម្រាប់ផ្ទៃប៉ូលា។ លើសពីនេះទៀត មេគុណការឆ្លុះបញ្ចាំងសម្រាប់ការឆ្លុះបញ្ចាំងផ្ទៃក្នុងសរុបមិនអាស្រ័យលើរយៈពេលរលកនោះទេ។
បាតុភូតអុបទិកនេះត្រូវបានគេសង្កេតឃើញសម្រាប់វិសាលគមធំទូលាយនៃវិទ្យុសកម្មអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិចរួមទាំងជួរកាំរស្មីអ៊ិច។
នៅក្នុងក្របខ័ណ្ឌនៃអុបទិកធរណីមាត្រ ការពន្យល់នៃបាតុភូតនេះគឺមិនសំខាន់៖ ដោយផ្អែកលើច្បាប់របស់ Snell ហើយពិចារណាថាមុំនៃចំណាំងបែរមិនអាចលើសពី 90° យើងទទួលបាននៅមុំនៃឧប្បត្តិហេតុដែលស៊ីនុសរបស់វាធំជាងសមាមាត្រនៃ សន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរតូចទៅមេគុណធំជាង រលកអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិចគួរតែត្រូវបានឆ្លុះបញ្ចាំងទាំងស្រុងទៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកដំបូង។
យោងទៅតាមទ្រឹស្ដីរលកនៃបាតុភូតនេះ រលកអេឡិចត្រូម៉ាញេទិកនៅតែជ្រាបចូលទៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកទីពីរ - អ្វីដែលគេហៅថា "រលកមិនឯកសណ្ឋាន" បន្តសាយភាយនៅទីនោះ ដែលបំផ្លាញដោយអិចស្ប៉ូណង់ស្យែល និងមិនយកថាមពលទៅជាមួយ។ ជម្រៅលក្ខណៈនៃការជ្រៀតចូលនៃរលក inhomogeneous ចូលទៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកទីពីរគឺតាមលំដាប់នៃប្រវែងរលក។
ការឆ្លុះបញ្ចាំងពន្លឺខាងក្នុងសរុប
ពិចារណាការឆ្លុះបញ្ចាំងខាងក្នុងដោយប្រើឧទាហរណ៍នៃឧប្បត្តិហេតុកាំរស្មី monochromatic ពីរនៅលើចំណុចប្រទាក់រវាងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយពីរ។ កាំរស្មីធ្លាក់ពីតំបន់នៃមធ្យមដង់ស៊ីតេ (បង្ហាញជាពណ៌ខៀវងងឹត) ជាមួយនឹងសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរទៅព្រំដែនជាមួយនឹងឧបករណ៍ផ្ទុកក្រាស់តិច (បង្ហាញជាពណ៌ខៀវស្រាល) ជាមួយនឹងសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរ។
ធ្នឹមក្រហមធ្លាក់នៅមុំមួយ។ នោះគឺនៅព្រំដែននៃប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយ វាប្រែចេញ - វាត្រូវបានឆ្លុះបញ្ចាំងដោយផ្នែក និងឆ្លុះបញ្ចាំងដោយផ្នែក។ ផ្នែកនៃធ្នឹមត្រូវបានឆ្លុះបញ្ចាំងនៅមុំមួយ។
ធ្នឹមពណ៌បៃតងធ្លាក់ ហើយត្រូវបានឆ្លុះបញ្ចាំងទាំងស្រុង src="/pictures/wiki/files/100/d833a2d69df321055f1e0bf120a53eff.png" border="0">។
ការឆ្លុះបញ្ចាំងផ្ទៃក្នុងសរុបនៅក្នុងធម្មជាតិ និងបច្ចេកវិទ្យា
ការឆ្លុះបញ្ចាំងពីកាំរស្មីអ៊ិច
ការឆ្លុះកាំរស្មីអ៊ិចនៅក្នុងឧប្បត្តិហេតុនៅក្នុងវាលស្មៅត្រូវបានបង្កើតឡើងដោយ M. A. Kumakhov ដែលជាអ្នកបង្កើតកញ្ចក់កាំរស្មីអ៊ិចហើយត្រូវបានបញ្ជាក់តាមទ្រឹស្តីដោយ Arthur Compton ក្នុងឆ្នាំ 1923 ។
បាតុភូតរលកផ្សេងទៀត។
ការបង្ហាញនៃចំណាំងផ្លាត ហើយហេតុដូច្នេះហើយឥទ្ធិពលនៃការឆ្លុះបញ្ចាំងខាងក្នុងសរុបគឺអាចធ្វើទៅបាន ឧទាហរណ៍សម្រាប់រលកសំឡេងលើផ្ទៃ និងក្នុងបរិមាណភាគច្រើននៃអង្គធាតុរាវក្នុងអំឡុងពេលការផ្លាស់ប្តូររវាងតំបន់នៃ viscosity ឬដង់ស៊ីតេផ្សេងគ្នា។
បាតុភូតស្រដៀងគ្នាទៅនឹងឥទ្ធិពលនៃការឆ្លុះបញ្ចាំងផ្ទៃក្នុងសរុបនៃវិទ្យុសកម្មអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិចត្រូវបានគេសង្កេតឃើញសម្រាប់ធ្នឹមនៃនឺត្រុងយឺត។
ប្រសិនបើរលករាងប៉ូលបញ្ឈរធ្លាក់លើចំណុចប្រទាក់នៅមុំ Brewster នោះឥទ្ធិពលនៃចំណាំងផ្លាតពេញលេញនឹងត្រូវបានគេសង្កេតឃើញ - នឹងមិនមានរលកឆ្លុះបញ្ចាំងទេ។
កំណត់ចំណាំ
មូលនិធិវិគីមេឌា។ ឆ្នាំ ២០១០។
- ដង្ហើមពេញ
- ការផ្លាស់ប្តូរពេញលេញ
សូមមើលអ្វីដែល "ការឆ្លុះបញ្ចាំងផ្ទៃក្នុងសរុប" មាននៅក្នុងវចនានុក្រមផ្សេងទៀត៖
ការឆ្លុះបញ្ចាំងផ្ទៃក្នុងសរុប- អ៊ីមែលឆ្លុះបញ្ចាំង។ មេដែក វិទ្យុសកម្ម (ជាពិសេសពន្លឺ) នៅពេលដែលវាធ្លាក់លើចំណុចប្រទាក់រវាងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយថ្លាពីរពីឧបករណ៍ផ្ទុកដែលមានសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរខ្ពស់។ P. ក្នុង។ អំពី។ ត្រូវបានអនុវត្តនៅពេលដែលមុំនៃឧប្បត្តិហេតុខ្ញុំលើសពីមុំកំណត់ជាក់លាក់ (សំខាន់) ... សព្វវចនាធិប្បាយរូបវិទ្យា
ការឆ្លុះបញ្ចាំងផ្ទៃក្នុងសរុប- ការឆ្លុះបញ្ចាំងផ្ទៃក្នុងសរុប។ នៅពេលដែលពន្លឺឆ្លងកាត់ពីឧបករណ៍ផ្ទុកដែលមាន n1 > n2 ការឆ្លុះបញ្ចាំងខាងក្នុងសរុបកើតឡើងប្រសិនបើមុំនៃឧប្បត្តិហេតុ a2 > មេសា; នៅមុំនៃឧប្បត្តិហេតុ a1 Illustrated Encyclopedic Dictionary
ការឆ្លុះបញ្ចាំងផ្ទៃក្នុងសរុប- ការឆ្លុះបញ្ចាំងពីវិទ្យុសកម្មអុបទិក (មើលវិទ្យុសកម្មអុបទិក) (ពន្លឺ) ឬវិទ្យុសកម្មអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិចនៃជួរផ្សេងគ្នា (ឧទាហរណ៍ រលកវិទ្យុ) នៅពេលដែលវាធ្លាក់លើចំណុចប្រទាក់រវាងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយថ្លាពីរពីឧបករណ៍ផ្ទុកដែលមានសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរខ្ពស់ ….. . សព្វវចនាធិប្បាយសូវៀតដ៏អស្ចារ្យ
ការឆ្លុះបញ្ចាំងផ្ទៃក្នុងសរុប- រលកអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិចកើតឡើងនៅពេលដែលពួកវាឆ្លងកាត់ពីឧបករណ៍ផ្ទុកដែលមានសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរខ្ពស់ n1 ទៅកាន់ឧបករណ៍ផ្ទុកដែលមានសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរទាប n2 នៅមុំឧប្បត្តិហេតុលើសពីមុំកំណត់ខែមេសា ដែលកំណត់ដោយសមាមាត្រ sinapr=n2/n1 ។ បញ្ចប់…… សព្វវចនាធិប្បាយទំនើប
ការឆ្លុះបញ្ចាំងផ្ទៃក្នុងសរុប- ការឆ្លុះបញ្ចាំងខាងក្នុងសរុប ការឆ្លុះបញ្ចាំងដោយគ្មានការឆ្លុះបញ្ចាំងពន្លឺនៅព្រំដែន។ នៅពេលដែលពន្លឺឆ្លងកាត់ពីមជ្ឈដ្ឋានដែលមានដង់ស៊ីតេ (ដូចជាកញ្ចក់) ទៅឧបករណ៍ផ្ទុកដែលមិនសូវក្រាស់ (ទឹក ឬខ្យល់) មានតំបន់នៃមុំចំណាំងបែរ ដែលពន្លឺមិនឆ្លងកាត់ព្រំដែន ... វចនានុក្រមវិទ្យាសាស្ត្រ និងបច្ចេកទេស
ការឆ្លុះបញ្ចាំងផ្ទៃក្នុងសរុប- ការឆ្លុះនៃពន្លឺពីឧបករណ៍ផ្ទុកអុបទិកមិនសូវក្រាស់ជាមួយនឹងការវិលត្រឡប់ពេញលេញទៅឧបករណ៍ផ្ទុកដែលវាធ្លាក់។ [ការប្រមូលលក្ខខណ្ឌដែលបានណែនាំ។ លេខ 79. អុបទិករូបវិទ្យា។ បណ្ឌិតសភាវិទ្យាសាស្ត្រសហភាពសូវៀត។ គណៈកម្មាធិការនៃពាក្យវិទ្យាសាស្រ្ត និងបច្ចេកទេស។ 1970] ប្រធានបទ…… សៀវភៅណែនាំអ្នកបកប្រែបច្ចេកទេស
ការឆ្លុះបញ្ចាំងផ្ទៃក្នុងសរុប- រលកអេឡិចត្រូម៉ាញេទិកកើតឡើងនៅពេលដែលពួកវាធ្លាក់លើចំណុចប្រទាក់រវាងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយ 2 នៅពេលដែលវិទ្យុសកម្មឆ្លងកាត់ពីឧបករណ៍ផ្ទុកដែលមានសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរខ្ពស់ n1 ទៅឧបករណ៍ផ្ទុកដែលមានសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរទាប n2 ហើយមុំនៃឧប្បត្តិហេតុ i លើសពីមុំកំណត់ ... ... វចនានុក្រមសព្វវចនាធិប្បាយធំ
ការឆ្លុះបញ្ចាំងផ្ទៃក្នុងសរុប- រលកអេឡិចត្រូម៉ាញេទិក កើតឡើងជាមួយនឹងឧប្បត្តិហេតុ oblique នៅលើចំណុចប្រទាក់រវាងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយ 2 នៅពេលដែលវិទ្យុសកម្មឆ្លងកាត់ពីឧបករណ៍ផ្ទុកដែលមានសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរខ្ពស់ n1 ទៅឧបករណ៍ផ្ទុកដែលមានសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរទាប n2 ហើយមុំនៃឧប្បត្តិហេតុ i លើសពីមុំកំណត់ ipr .. . វចនានុក្រមសព្វវចនាធិប្បាយ
នៅពេលដែលរលកសាយភាយនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុក រួមទាំងអេឡិចត្រូម៉ាញេទិច ដើម្បីស្វែងរកផ្នែកខាងមុខនៃរលកថ្មីនៅពេលណាមួយ សូមប្រើ គោលការណ៍ Huygens ។
ចំនុចនីមួយៗនៃរលកខាងមុខគឺជាប្រភពនៃរលកបន្ទាប់បន្សំ។
នៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកអ៊ីសូត្រូពិចដូចគ្នា ផ្ទៃរលកនៃរលកបន្ទាប់បន្សំមានទម្រង់ជាស្វ៊ែរនៃកាំ v × Dt ដែល v គឺជាល្បឿននៃការសាយភាយរលកក្នុងមធ្យម។ តាមរយៈការធ្វើស្រោមសំបុត្រនៃផ្នែកខាងមុខនៃរលកបន្ទាប់បន្សំ យើងទទួលបានផ្នែកខាងមុខរលកថ្មីនៅពេលណាមួយ (រូបភាព 7.1, a, ខ)។
ច្បាប់នៃការឆ្លុះបញ្ចាំង
ដោយប្រើគោលការណ៍ Huygens មនុស្សម្នាក់អាចបញ្ជាក់ពីច្បាប់នៃការឆ្លុះបញ្ចាំងនៃរលកអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិចនៅចំណុចប្រទាក់រវាង dielectrics ពីរ។
មុំនៃឧប្បត្តិហេតុគឺស្មើនឹងមុំនៃការឆ្លុះបញ្ចាំង។ ឧបទ្ទវហេតុនិងកាំរស្មីឆ្លុះបញ្ចាំងរួមជាមួយនឹងកាត់កែងទៅនឹងចំណុចប្រទាក់រវាង dielectrics ពីរស្ថិតនៅក្នុងយន្តហោះដូចគ្នា។Ð a = Ð ខ. (7.1)
អនុញ្ញាតឱ្យរលកពន្លឺរបស់យន្តហោះធ្លាក់លើចំណុចប្រទាក់ SD រាបស្មើរវាងមេឌៀពីរ (ធ្នឹម 1 និង 2 រូបភព 7.2) ។ មុំមួយរវាងធ្នឹមនិងកាត់កែងទៅនឹង LED ត្រូវបានគេហៅថាមុំឧប្បត្តិហេតុ។ ប្រសិនបើនៅពេលណាមួយ ផ្នែកខាងមុខនៃរលកឧបទ្ទវហេតុ OB ឈានដល់ចំណុច O បន្ទាប់មកយោងទៅតាមគោលការណ៍ Huygens ចំណុចនេះ
អង្ករ។ ៧.២ |
ចាប់ផ្តើមបញ្ចេញរលកបន្ទាប់បន្សំ។ ក្នុងអំឡុងពេល Dt = IN 1 /v ធ្នឹមឧប្បត្តិហេតុ 2 ឈានដល់ t. O 1 ។ ក្នុងពេលជាមួយគ្នានោះ ផ្នែកខាងមុខនៃរលកបន្ទាប់បន្សំ បន្ទាប់ពីការឆ្លុះបញ្ចាំងនៅក្នុងចំណុច O ដែលបន្តសាយភាយក្នុងមជ្ឈដ្ឋានដូចគ្នា ឈានដល់ចំណុចនៃអឌ្ឍគោល កាំ OA \u003d v Dt \u003d BO 1 ។ ផ្នែកខាងមុខរលកថ្មីត្រូវបានបង្ហាញដោយ យន្តហោះ AO 1 ហើយទិសដៅនៃការឃោសនាត្រូវបានតំណាងដោយធ្នឹម OA ។ មុំ b ត្រូវបានគេហៅថាមុំឆ្លុះបញ្ចាំង។ ពីសមភាពនៃត្រីកោណ OAO 1 និង OBO 1 ច្បាប់នៃការឆ្លុះបញ្ចាំងមានដូចខាងក្រោម៖ មុំនៃឧប្បត្តិហេតុស្មើនឹងមុំនៃការឆ្លុះបញ្ចាំង។
ច្បាប់នៃការឆ្លុះបញ្ចាំង
ឧបករណ៍ផ្ទុកអុបទិកដូចគ្នា ១ ត្រូវបានកំណត់លក្ខណៈដោយ , (7.2)
សមាមាត្រ n 2 / n 1 \u003d n 21 (7.4)
បានហៅ
(7.5)
សម្រាប់ការបូមធូលី n = 1 ។
ដោយសារតែការបែកខ្ញែក (ប្រេកង់ពន្លឺ n » 10 14 ហឺត) ឧទាហរណ៍សម្រាប់ទឹក n = 1.33 និងមិន n = 9 (e = 81) ដូចខាងក្រោមពីអេឡិចត្រូឌីណាមិកសម្រាប់ប្រេកង់ទាប។ ប្រសិនបើល្បឿននៃការសាយភាយនៃពន្លឺនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកទីមួយគឺ v 1 ហើយនៅក្នុងទីពីរ - v 2 ។
អង្ករ។ ៧.៣ |
បន្ទាប់មកក្នុងអំឡុងពេល Dt នៃឧប្បត្តិហេតុរលកយន្តហោះឆ្លងកាត់ចម្ងាយ AO 1 ក្នុងមធ្យមដំបូង AO 1 = v 1 Dt ។ ផ្នែកខាងមុខនៃរលកបន្ទាប់បន្សំដែលរំភើបនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកទីពីរ (ស្របតាមគោលការណ៍ Huygens) ឈានដល់ចំណុចនៃអឌ្ឍគោលដែលជាកាំនៃ OB = v 2 Dt ។ ផ្នែកខាងមុខថ្មីនៃរលកសាយភាយនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកទីពីរត្រូវបានបង្ហាញដោយយន្តហោះ BO 1 (រូបភាព 7.3) ហើយទិសដៅនៃការឃោសនារបស់វាត្រូវបានតំណាងដោយកាំរស្មី OB និង O 1 C (កាត់កែងទៅនឹងផ្នែកខាងមុខនៃរលក) ។ មុំ b រវាងធ្នឹម OB និងធម្មតាទៅចំណុចប្រទាក់រវាង dielectrics ពីរនៅចំណុច O ហៅថាមុំចំណាំងបែរ។ពីត្រីកោណ OAO 1 និង OBO 1 វាធ្វើតាមថា AO 1 \u003d OO 1 sin a, OB \u003d OO 1 sin ខ។
អាកប្បកិរិយារបស់ពួកគេបង្ហាញ ច្បាប់នៃការឆ្លុះបញ្ចាំង(ច្បាប់ ក្លិន)៖
. (7.6)
សមាមាត្រនៃស៊ីនុសនៃមុំនៃឧប្បត្តិហេតុទៅនឹងស៊ីនុសនៃមុំចំណាំងបែរគឺស្មើនឹងសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរដែលទាក់ទងនៃប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយទាំងពីរ។
ការឆ្លុះបញ្ចាំងផ្ទៃក្នុងសរុប
អង្ករ។ ៧.៤ |
យោងតាមច្បាប់នៃចំណាំងបែរ ត្រង់ចំណុចប្រទាក់រវាងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយពីរ មនុស្សម្នាក់អាចសង្កេតបាន។ ការឆ្លុះបញ្ចាំងផ្ទៃក្នុងសរុបប្រសិនបើ n 1 > n 2, i.e. Рb > Рa (រូបភាព 7.4) ។ ដូេចនះ មានមុំកំណត់ៃនឧប្បត្តិហេតុ Ða pr នៅពេល Ðb = 90 0 ។ បន្ទាប់មកច្បាប់នៃការឆ្លុះបញ្ចាំង (7.6) មានទម្រង់ដូចខាងក្រោម:
sin a pr \u003d, (sin 90 0 \u003d 1) (7.7)
ជាមួយនឹងការកើនឡើងបន្ថែមទៀតនៅក្នុងមុំនៃឧប្បត្តិហេតុ Ða > Ða pr ពន្លឺត្រូវបានឆ្លុះបញ្ចាំងទាំងស្រុងពីចំណុចប្រទាក់រវាងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយពីរ។
បាតុភូតបែបនេះត្រូវបានគេហៅថា ការឆ្លុះបញ្ចាំងផ្ទៃក្នុងសរុបហើយត្រូវបានគេប្រើយ៉ាងទូលំទូលាយនៅក្នុងអុបទិក ជាឧទាហរណ៍ ដើម្បីផ្លាស់ប្តូរទិសដៅនៃកាំរស្មីពន្លឺ (រូបភាព 7. 5, a, b)។
វាត្រូវបានប្រើក្នុងតេឡេស្កុប កែវយឹត ខ្សែកាបអុបទិក និងឧបករណ៍អុបទិកផ្សេងទៀត។
នៅក្នុងដំណើរការរលកបុរាណ ដូចជាបាតុភូតនៃការឆ្លុះបញ្ចាំងខាងក្នុងសរុបនៃរលកអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិច បាតុភូតស្រដៀងគ្នាទៅនឹងឥទ្ធិពលផ្លូវរូងក្រោមដីនៅក្នុងមេកានិចកង់ទិចត្រូវបានគេសង្កេតឃើញដែលត្រូវបានផ្សារភ្ជាប់ជាមួយនឹងលក្ខណៈសម្បត្តិនៃរលករាងកាយនៃភាគល្អិត។
ជាការពិតណាស់ ក្នុងអំឡុងពេលនៃការផ្លាស់ប្តូរពន្លឺពីមជ្ឈិមមួយទៅមជ្ឈដ្ឋានមួយទៀត ការចំណាំងផ្លាតនៃពន្លឺត្រូវបានសង្កេតឃើញ ដែលត្រូវបានផ្សារភ្ជាប់ជាមួយនឹងការផ្លាស់ប្តូរល្បឿននៃការសាយភាយរបស់វានៅក្នុងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយផ្សេងៗ។ នៅចំណុចប្រទាក់រវាងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយពីរ ធ្នឹមនៃពន្លឺត្រូវបានបែងចែកជាពីរ៖ ចំណាំងបែរ និងឆ្លុះបញ្ចាំង។
ធ្នឹមនៃពន្លឺធ្លាក់កាត់កែងលើមុខ 1 នៃកញ្ចក់ isosceles ចតុកោណកែង ហើយដោយមិនមានការឆ្លុះ ធ្លាក់លើមុខ 2 ការឆ្លុះបញ្ចាំងខាងក្នុងសរុបត្រូវបានអង្កេត ចាប់តាំងពីមុំនៃឧប្បត្តិហេតុ (Ða = 45 0) នៃធ្នឹមនៅលើមុខ 2 គឺ ធំជាងមុំកំណត់នៃការឆ្លុះបញ្ចាំងខាងក្នុងសរុប (សម្រាប់កញ្ចក់ n 2 = 1.5; Ða pr = 42 0) ។
ប្រសិនបើព្រីសដូចគ្នាត្រូវបានដាក់នៅចម្ងាយជាក់លាក់ H ~ l / 2 ពីមុខ 2 នោះធ្នឹមពន្លឺឆ្លងកាត់មុខ 2 * ហើយចេញពីព្រីសតាមរយៈមុខ 1 * ស្របទៅនឹងឧប្បត្តិហេតុធ្នឹមនៅលើមុខ 1 ។ អាំងតង់ស៊ីតេ J នៃ លំហូរពន្លឺដែលបានបញ្ជូនមានការថយចុះជានិទស្សន្តជាមួយនឹងការកើនឡើងចន្លោះ h រវាងព្រីស យោងទៅតាមច្បាប់៖
,
ដែល w គឺជាប្រូបាប៊ីលីតេនៃធ្នឹមឆ្លងកាត់ឧបករណ៍ផ្ទុកទីពីរ។ d គឺជាមេគុណអាស្រ័យលើសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរនៃសារធាតុ; l គឺជារលកពន្លឺនៃឧប្បត្តិហេតុ
ដូច្នេះ ការជ្រៀតចូលនៃពន្លឺចូលទៅក្នុងតំបន់ "ហាមឃាត់" គឺជាការប្រៀបធៀបអុបទិកនៃឥទ្ធិពលនៃផ្លូវរូងក្រោមដី quantum ។
បាតុភូតនៃការឆ្លុះបញ្ចាំងខាងក្នុងសរុបគឺពិតជាពេញលេញ ចាប់តាំងពីក្នុងករណីនេះថាមពលទាំងអស់នៃពន្លឺឧបទ្ទវហេតុត្រូវបានឆ្លុះបញ្ចាំងនៅចំណុចប្រទាក់រវាងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយពីរជាងពេលដែលឆ្លុះបញ្ចាំងឧទាហរណ៍ពីផ្ទៃកញ្ចក់ដែក។ ដោយប្រើបាតុភូតនេះ មនុស្សម្នាក់អាចតាមដានភាពស្រដៀងគ្នាមួយទៀតរវាងចំណាំងផ្លាត និងការឆ្លុះនៃពន្លឺ ម្យ៉ាងវិញទៀត និងវិទ្យុសកម្ម Vavilov-Cherenkov ផ្ទុយទៅវិញ។
រលកអន្តរការី
៧.២.១. តួនាទីរបស់វ៉ិចទ័រ និង
នៅក្នុងការអនុវត្ត រលកជាច្រើនអាចផ្សព្វផ្សាយក្នុងពេលដំណាលគ្នានៅក្នុងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយពិត។ ជាលទ្ធផលនៃការបន្ថែមរលក បាតុភូតគួរឱ្យចាប់អារម្មណ៍មួយចំនួនត្រូវបានអង្កេតឃើញ៖ ការជ្រៀតជ្រែក ការបង្វែរ ការឆ្លុះបញ្ចាំង និងការឆ្លុះនៃរលកល។
បាតុភូតរលកទាំងនេះគឺជាលក្ខណៈមិនត្រឹមតែសម្រាប់រលកមេកានិចប៉ុណ្ណោះទេ ថែមទាំងសម្រាប់អគ្គិសនី ម៉ាញ៉េទិច ពន្លឺ។ល។ ភាគល្អិតបឋមទាំងអស់ក៏បង្ហាញពីលក្ខណៈសម្បត្តិរលកផងដែរ ដែលត្រូវបានបង្ហាញដោយមេកានិចកង់ទិច។
បាតុភូតរលកគួរឱ្យចាប់អារម្មណ៍បំផុតមួយ ដែលត្រូវបានគេសង្កេតឃើញនៅពេលដែលរលកពីរ ឬច្រើនរីករាលដាលនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុក ត្រូវបានគេហៅថាការជ្រៀតជ្រែក។ ឧបករណ៍ផ្ទុកអុបទិកដូចគ្នា ១ ត្រូវបានកំណត់លក្ខណៈដោយ សន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរដាច់ខាត , (7.8)
ដែល c គឺជាល្បឿននៃពន្លឺនៅក្នុងកន្លែងទំនេរ; v 1 - ល្បឿននៃពន្លឺនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកទីមួយ។
មធ្យម 2 ត្រូវបានកំណត់លក្ខណៈដោយសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរដាច់ខាត
ដែល v 2 គឺជាល្បឿននៃពន្លឺនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកទីពីរ។
សមាមាត្រ (7.10)
បានហៅ សន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរដែលទាក់ទងនៃមធ្យមទីពីរដែលទាក់ទងទៅនឹងទីមួយ។សម្រាប់ dielectrics តម្លាភាពដែល m = 1 ដោយប្រើទ្រឹស្តី Maxwell ឬ
ដែល e 1 , e 2 គឺជាសិទ្ធិរបស់ប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយទីមួយ និងទីពីរ។
សម្រាប់ការខ្វះចន្លោះ, n = 1. ដោយសារតែការបែកខ្ចាត់ខ្ចាយ (ប្រេកង់ពន្លឺ n » 10 14 Hz) ឧទាហរណ៍សម្រាប់ទឹក n = 1.33 និងមិនមែន n = 9 (e = 81) ដូចខាងក្រោមពីអេឡិចត្រូឌីណាមិកសម្រាប់ប្រេកង់ទាប។ ពន្លឺគឺជារលកអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិច។ ដូច្នេះ វាលអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិចត្រូវបានកំណត់ដោយវ៉ិចទ័រ និង ដែលកំណត់លក្ខណៈនៃភាពខ្លាំងនៃវាលអគ្គិសនី និងម៉ាញេទិករៀងគ្នា។ ទោះយ៉ាងណាក៏ដោយ នៅក្នុងដំណើរការជាច្រើននៃអន្តរកម្មនៃពន្លឺជាមួយរូបធាតុ ដូចជាឥទ្ធិពលនៃពន្លឺលើសរីរាង្គនៃចក្ខុវិស័យ រូបថត និងឧបករណ៍ផ្សេងទៀត តួនាទីសម្រេចចិត្តជារបស់វ៉ិចទ័រ ដែលនៅក្នុងអុបទិកត្រូវបានគេហៅថាវ៉ិចទ័រពន្លឺ។
ការសាយភាយនៃរលកអេឡិចត្រូម៉ាញេទិកនៅក្នុងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយផ្សេងៗគោរពច្បាប់នៃការឆ្លុះបញ្ចាំង និងចំណាំងបែរ។ ពីច្បាប់ទាំងនេះ នៅក្រោមលក្ខខណ្ឌមួយចំនួន ឥទ្ធិពលគួរឱ្យចាប់អារម្មណ៍មួយកើតឡើង ដែលនៅក្នុងរូបវិទ្យាត្រូវបានគេហៅថា ការឆ្លុះបញ្ចាំងខាងក្នុងសរុបនៃពន្លឺ។ ចូរយើងពិនិត្យមើលឱ្យកាន់តែច្បាស់ថាតើឥទ្ធិពលនេះជាអ្វី។
ការឆ្លុះបញ្ចាំងនិងការឆ្លុះបញ្ចាំង
មុននឹងបន្តដោយផ្ទាល់ទៅការពិចារណានៃការឆ្លុះបញ្ចាំងសរុបខាងក្នុងនៃពន្លឺ ចាំបាច់ត្រូវផ្តល់ការពន្យល់អំពីដំណើរការនៃការឆ្លុះ និងចំណាំងបែរ។
ការឆ្លុះបញ្ចាំងត្រូវបានយល់ថាជាការផ្លាស់ប្តូរទិសដៅនៃចលនានៃធ្នឹមពន្លឺនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកដូចគ្នានៅពេលដែលវាជួបប្រទះចំណុចប្រទាក់មួយ។ ឧទាហរណ៍ ប្រសិនបើអ្នកដឹកនាំពីទ្រនិចឡាស៊ែរទៅកញ្ចក់ អ្នកអាចសង្កេតមើលឥទ្ធិពលដែលបានពិពណ៌នា។
ការឆ្លុះគឺដូចជាការឆ្លុះបញ្ចាំង ការផ្លាស់ប្តូរទិសដៅនៃចលនាពន្លឺ ប៉ុន្តែមិនមែននៅក្នុងទីមួយទេ ប៉ុន្តែនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកទីពីរ។ លទ្ធផលនៃបាតុភូតនេះនឹងក្លាយជាការបង្ខូចទ្រង់ទ្រាយនៃគ្រោងនៃវត្ថុ និងការរៀបចំលំហរបស់វា។ ឧទាហរណ៍ទូទៅនៃចំណាំងបែរគឺការបំបែកខ្មៅដៃ ឬប៊ិច ប្រសិនបើគេដាក់ក្នុងកែវទឹក។
ចំណាំងផ្លាត និងការឆ្លុះបញ្ចាំងមានទំនាក់ទំនងគ្នាទៅវិញទៅមក។ ពួកវាស្ទើរតែតែងតែមានវត្តមានជាមួយគ្នា: ផ្នែកមួយនៃថាមពលនៃធ្នឹមត្រូវបានឆ្លុះបញ្ចាំងហើយផ្នែកផ្សេងទៀតត្រូវបានឆ្លុះបញ្ចាំង។
បាតុភូតទាំងពីរនេះគឺជាលទ្ធផលនៃការអនុវត្តគោលការណ៍របស់ Fermat ។ គាត់អះអាងថា ពន្លឺធ្វើដំណើរតាមគន្លងរវាងចំណុចពីរ ដែលនឹងធ្វើឱ្យគាត់ចំណាយពេលតិចបំផុត។
ដោយសារការឆ្លុះបញ្ចាំងគឺជាឥទ្ធិពលដែលកើតឡើងនៅក្នុងមជ្ឈដ្ឋានមួយ ហើយការឆ្លុះកញ្ចក់កើតឡើងនៅក្នុងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយពីរ វាជារឿងសំខាន់សម្រាប់ប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយទាំងពីរមានតម្លាភាពចំពោះរលកអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិច។
គំនិតនៃសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរ
សន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរគឺជាបរិមាណដ៏សំខាន់សម្រាប់ការពិពណ៌នាគណិតវិទ្យានៃបាតុភូតដែលកំពុងពិចារណា។ សន្ទស្សន៍ចំណាំងបែររបស់ឧបករណ៍ផ្ទុកជាក់លាក់មួយត្រូវបានកំណត់ដូចខាងក្រោម៖
ដែល c និង v គឺជាល្បឿននៃពន្លឺនៅក្នុងកន្លែងទំនេរ និងរូបធាតុរៀងៗខ្លួន។ តម្លៃនៃ v គឺតែងតែតិចជាង c ដូច្នេះនិទស្សន្ត n នឹងធំជាងមួយ។ មេគុណគ្មានវិមាត្រ n បង្ហាញថាតើពន្លឺប៉ុន្មាននៅក្នុងសារធាតុ (មធ្យម) នឹងយឺតជាងពន្លឺនៅក្នុងកន្លែងទំនេរ។ ភាពខុសគ្នារវាងល្បឿនទាំងនេះនាំឱ្យមានរូបរាងនៃបាតុភូតនៃចំណាំងបែរ។
ល្បឿននៃពន្លឺនៅក្នុងរូបធាតុជាប់ទាក់ទងជាមួយដង់ស៊ីតេនៃវត្ថុក្រោយ។ ឧបករណ៍ផ្ទុកកាន់តែក្រាស់ វាកាន់តែពិបាកសម្រាប់ពន្លឺក្នុងការផ្លាស់ទីក្នុងវា។ ឧទាហរណ៍សម្រាប់ខ្យល់ n = 1.00029 នោះគឺស្ទើរតែដូចជាបូមធូលីសម្រាប់ទឹក n = 1.333 ។
ការឆ្លុះបញ្ចាំង ការឆ្លុះបញ្ចាំង និងច្បាប់របស់ពួកគេ។
ឧទាហរណ៍ដ៏គួរឱ្យចាប់អារម្មណ៍មួយនៃលទ្ធផលនៃការឆ្លុះបញ្ចាំងសរុបគឺជាផ្ទៃភ្លឺចាំងនៃពេជ្រមួយ។ សន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរសម្រាប់ពេជ្រមួយគឺ 2.43 ដូច្នេះកាំរស្មីពន្លឺជាច្រើនដែលបុកត្បូងមានបទពិសោធន៍នៃការឆ្លុះបញ្ចាំងសរុបជាច្រើនមុនពេលចាកចេញពីវា។
បញ្ហានៃការកំណត់មុំសំខាន់θcសម្រាប់ពេជ្រ
ចូរយើងពិចារណាបញ្ហាសាមញ្ញមួយដែលយើងនឹងបង្ហាញពីរបៀបប្រើរូបមន្តខាងលើ។ វាចាំបាច់ក្នុងការគណនាថាតើមុំសំខាន់នៃការឆ្លុះបញ្ចាំងសរុបនឹងផ្លាស់ប្តូរប៉ុន្មានប្រសិនបើពេជ្រត្រូវបានដាក់ពីខ្យល់ចូលទៅក្នុងទឹក។
ដោយបានមើលក្នុងតារាងសម្រាប់តម្លៃសម្រាប់សន្ទស្សន៍ចំណាំងបែររបស់ប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយដែលបានចង្អុលបង្ហាញ យើងសរសេរវាចេញ៖
- សម្រាប់ខ្យល់: n 1 = 1.00029;
- សម្រាប់ទឹក: n 2 = 1.333;
- សម្រាប់ពេជ្រ: n 3 = 2.43 ។
មុំសំខាន់សម្រាប់គូពេជ្រ-ខ្យល់គឺ៖
θ c1 \u003d arcsin (n 1 / n 3) \u003d arcsin (1.00029 / 2.43) ≈ 24.31 o ។
ដូចដែលអ្នកអាចមើលឃើញ មុំសំខាន់សម្រាប់ប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយមួយគូនេះគឺតូចណាស់ ពោលគឺមានតែកាំរស្មីទាំងនោះប៉ុណ្ណោះដែលអាចទុកគ្រាប់ពេជ្រទៅក្នុងខ្យល់ដែលនឹងខិតទៅជិតកម្រិតធម្មតាជាង 24.31 o ។
ចំពោះករណីពេជ្រក្នុងទឹក យើងទទួលបាន៖
θ c2 \u003d arcsin (n 2 / n 3) \u003d arcsin (1.333 / 2.43) ≈ 33.27 o ។
ការកើនឡើងនៃមុំសំខាន់គឺ៖
Δθ c \u003d θ c2 - θ c1 ≈ 33.27 o - 24.31 o \u003d 8.96 o ។
ការកើនឡើងបន្តិចនៃមុំសំខាន់សម្រាប់ការឆ្លុះបញ្ចាំងសរុបនៃពន្លឺនៅក្នុងពេជ្រនាំឱ្យការពិតដែលថាវាភ្លឺនៅក្នុងទឹកស្ទើរតែដូចគ្នាទៅនឹងខ្យល់។
នៅលើរូបភាព កបង្ហាញធ្នឹមធម្មតាដែលឆ្លងកាត់ចំណុចប្រទាក់ plexiglass ខ្យល់ និងចេញពីបន្ទះ plexiglass ដោយមិនមានការផ្លាតណាមួយឡើយ នៅពេលដែលវាឆ្លងកាត់ចំណុចប្រទាក់ពីររវាង plexiglass និងខ្យល់។នៅលើរូបភាព ខបង្ហាញពន្លឺដែលចូលទៅក្នុងបន្ទះរាងរង្វង់មូលធម្មតាដោយមិនមានការផ្លាតឡើយ ប៉ុន្តែធ្វើឱ្យមានមុំ y ជាមួយធម្មតានៅចំណុច O នៅក្នុងចាន plexiglass ។ នៅពេលដែលធ្នឹមទុកឧបករណ៍ផ្ទុកក្រាស់ (plexiglass) ល្បឿននៃការសាយភាយរបស់វានៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកក្រាស់ (ខ្យល់) កើនឡើង។ ដូច្នេះវាឆ្លុះបញ្ចាំង បង្កើតមុំ x ដោយគោរពទៅនឹងធម្មតានៅក្នុងខ្យល់ ដែលធំជាង y ។
ដោយផ្អែកលើការពិតដែលថា n \u003d អំពើបាប (មុំដែលធ្នឹមបង្កើតជាមួយធម្មតានៅក្នុងខ្យល់) / អំពើបាប (មុំដែលធ្នឹមបង្កើតជាមួយធម្មតានៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុក) plexiglass n n \u003d sin x / sin y ។ ប្រសិនបើការវាស់វែង x និង y ជាច្រើនត្រូវបានធ្វើឡើង សន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរនៃ plexiglass អាចត្រូវបានគណនាដោយជាមធ្យមលទ្ធផលសម្រាប់គូនៃតម្លៃនីមួយៗ។ មុំ y អាចត្រូវបានបង្កើនដោយការផ្លាស់ទីប្រភពពន្លឺតាមអ័ក្សនៃរង្វង់មួយដែលនៅកណ្តាលចំណុច O ។
លទ្ធផលនៃការនេះគឺដើម្បីបង្កើនមុំ x រហូតដល់ទីតាំងដែលបង្ហាញក្នុងរូបភាពត្រូវបានឈានដល់។ ក្នុងពោលគឺរហូតដល់ x ក្លាយជា 90 o ។ វាច្បាស់ណាស់ថាមុំ x មិនអាចធំជាងនេះទេ។ មុំដែលកាំរស្មីឥឡូវនេះបង្កើតជាមួយនឹងធម្មតានៅខាងក្នុង plexiglass ត្រូវបានគេហៅថា មុំសំខាន់ឬដែនកំណត់ជាមួយ(នេះគឺជាមុំនៃឧប្បត្តិហេតុនៅលើព្រំប្រទល់ពីឧបករណ៍ផ្ទុកដង់ស៊ីតេទៅក្រាស់តិចជាងមួយ នៅពេលដែលមុំនៃចំណាំងបែរក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកក្រាស់តិចជាងគឺ 90°)។
ជាធម្មតា ធ្នឹមដែលឆ្លុះខ្សោយ ត្រូវបានគេសង្កេតឃើញ ក៏ដូចជាធ្នឹមភ្លឺ ដែលត្រូវបានឆ្លុះបញ្ចាំងតាមគែមត្រង់នៃចាន។ នេះគឺជាផលវិបាកនៃការឆ្លុះបញ្ចាំងផ្ទៃក្នុងដោយផ្នែក។ ចំណាំផងដែរថានៅពេលដែលពន្លឺពណ៌សត្រូវបានប្រើ ពន្លឺដែលលេចឡើងនៅតាមបណ្តោយគែមត្រង់ត្រូវបានរលាយទៅជាពណ៌នៃវិសាលគម។ ប្រសិនបើប្រភពពន្លឺត្រូវបានកើនឡើងបន្ថែមទៀតនៅជុំវិញធ្នូដូចនៅក្នុងរូបភាព ជីដើម្បីឱ្យខ្ញុំនៅខាងក្នុង plexiglass ធំជាងមុំសំខាន់ c ហើយគ្មានការឆ្លុះបញ្ច្រាស់កើតឡើងនៅចំនុចប្រទាក់រវាងមេឌៀទាំងពីរទេ។ ផ្ទុយទៅវិញ ធ្នឹមជួបប្រទះការឆ្លុះបញ្ចាំងខាងក្នុងសរុបនៅមុំ r ដោយគោរពតាមធម្មតា ដែល r = i ។
កើតឡើង ការឆ្លុះបញ្ចាំងផ្ទៃក្នុងសរុបមុំនៃឧប្បត្តិហេតុ i ត្រូវតែត្រូវបានវាស់នៅខាងក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកក្រាស់ (plexiglass) ហើយត្រូវតែធំជាងមុំសំខាន់ c ។ ចំណាំថាច្បាប់នៃការឆ្លុះបញ្ចាំងក៏មានសុពលភាពសម្រាប់គ្រប់មុំនៃឧប្បត្តិហេតុដែលធំជាងមុំសំខាន់។
មុំសំខាន់នៃពេជ្រវាមានត្រឹមតែ 24°38"។ "ពន្លឺ" របស់វាអាស្រ័យទៅលើភាពងាយស្រួលដែលការឆ្លុះបញ្ចាំងខាងក្នុងសរុបជាច្រើនកើតឡើងនៅពេលដែលវាត្រូវបានបំភ្លឺដោយពន្លឺ ដែលភាគច្រើនអាស្រ័យទៅលើការកាត់ និងប៉ូលាដ៏ប៉ិនប្រសប់ ដើម្បីបង្កើនប្រសិទ្ធភាពនេះ។ វាត្រូវបានកំណត់ថា n=1 /sin s ដូច្នេះការវាស់វែងត្រឹមត្រូវនៃមុំសំខាន់ c នឹងកំណត់ n ។
សិក្សា 1. កំណត់ n សម្រាប់ plexiglass ដោយស្វែងរកមុំសំខាន់
ដាក់ចាន plexiglass ពាក់កណ្តាលរង្វង់នៅចំកណ្តាលនៃក្រដាសសធំមួយ ហើយតាមដានដោយប្រុងប្រយ័ត្ននូវគ្រោងរបស់វា។ រកចំណុចកណ្តាល O នៃគែមត្រង់នៃចាន។ ដោយប្រើ protractor សាងសង់ NO ធម្មតាកាត់កែងទៅនឹងគែមត្រង់នេះនៅចំណុច O. ដាក់ចាននៅក្នុងគ្រោងរបស់វា។ រំកិលប្រភពពន្លឺជុំវិញធ្នូទៅខាងឆ្វេងនៃ NO ខណៈពេលដែលដឹកនាំធ្នឹមឧប្បត្តិហេតុទៅចំណុច O។ នៅពេលដែលធ្នឹមឆ្លុះតាមគែមត្រង់ ដូចបង្ហាញក្នុងរូប សូមសម្គាល់ផ្លូវនៃធ្នឹមឧប្បត្តិហេតុដោយបីចំនុច P 1, P 2, និង P 3 ។
ដកបន្ទះចេញជាបណ្តោះអាសន្ន ហើយភ្ជាប់ចំណុចទាំងបីនេះជាមួយនឹងបន្ទាត់ត្រង់មួយ ដែលគួរតែឆ្លងកាត់ O. ដោយប្រើ protractor វាស់មុំសំខាន់ c រវាងកាំរស្មីឧប្បត្តិហេតុដែលបានគូរ និងធម្មតា។ ដាក់ចានម្តងទៀតដោយប្រុងប្រយ័ត្ន ហើយធ្វើម្តងទៀតនូវអ្វីដែលអ្នកបានធ្វើពីមុន ប៉ុន្តែលើកនេះផ្លាស់ទីប្រភពពន្លឺជុំវិញធ្នូទៅខាងស្តាំនៃ NO ដោយតម្រង់ធ្នឹមបន្តនៅចំណុច O។ កត់ត្រាតម្លៃដែលបានវាស់ពីរ c នៅក្នុងលទ្ធផល តារាង និងកំណត់តម្លៃមធ្យមនៃមុំសំខាន់ គ. បន្ទាប់មកកំណត់សន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរ n n សម្រាប់ plexiglass ដោយប្រើរូបមន្ត n n = 1 / sin s ។
ឧបករណ៍សម្រាប់ការស្រាវជ្រាវ 1 ក៏អាចត្រូវបានប្រើដើម្បីបង្ហាញថាសម្រាប់កាំរស្មីពន្លឺដែលរីករាលដាលនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកក្រាស់ (plexiglass) និងឧប្បត្តិហេតុនៅលើចំណុចប្រទាក់ "plexiglass - ខ្យល់" នៅមុំធំជាងមុំសំខាន់ c មុំនៃឧប្បត្តិហេតុ i គឺស្មើនឹង ការឆ្លុះបញ្ចាំងមុំ r ។
សិក្សា 2. ពិនិត្យមើលច្បាប់នៃការឆ្លុះបញ្ចាំងពន្លឺសម្រាប់មុំនៃឧប្បត្តិហេតុធំជាងមុំសំខាន់
ដាក់ចាន plexiglass ពាក់កណ្តាលរង្វង់នៅលើក្រដាសសធំមួយ ហើយតាមដានដោយប្រុងប្រយ័ត្ននូវគ្រោងរបស់វា។ ដូចករណីទីមួយ រកចំណុចកណ្តាល O ហើយបង្កើត NO ធម្មតា។ សម្រាប់ plexiglass មុំសំខាន់ c = 42° ដូច្នេះមុំនៃឧប្បត្តិហេតុ i> 42° គឺធំជាងមុំសំខាន់។ ដោយប្រើ protractor បង្កើតកាំរស្មីនៅមុំ 45°, 50°, 60°, 70° និង 80° ដល់កម្រិតធម្មតាទេ។
ជាថ្មីម្តងទៀត សូមដាក់បន្ទះ plexiglass ចូលទៅក្នុងគ្រោងរបស់វាដោយប្រុងប្រយ័ត្ន ហើយដឹកនាំធ្នឹមពន្លឺពីប្រភពពន្លឺតាមខ្សែបន្ទាត់ 45°។ ធ្នឹមនឹងទៅចំណុច O ត្រូវបានឆ្លុះបញ្ចាំងហើយលេចឡើងពីផ្នែក arcuate នៃចាននៅម្ខាងទៀតនៃធម្មតា។ សម្គាល់បីចំណុច P 1, P 2 និង P 3 នៅលើធ្នឹមដែលឆ្លុះបញ្ចាំង។ ដកបន្ទះចេញជាបណ្តោះអាសន្ន ហើយភ្ជាប់ចំណុចទាំងបីជាមួយនឹងបន្ទាត់ត្រង់ដែលគួរតែឆ្លងកាត់ចំណុច O ។
ដោយប្រើ protractor វាស់មុំនៃការឆ្លុះបញ្ចាំង r រវាងនិងធ្នឹមឆ្លុះបញ្ចាំងដោយកត់ត្រាលទ្ធផលនៅក្នុងតារាងមួយ។ ដាក់ចានដោយប្រុងប្រយ័ត្ននៅក្នុងគ្រោងរបស់វា ហើយធ្វើម្តងទៀតសម្រាប់មុំ 50°, 60°, 70° និង 80° ទៅធម្មតា។ សរសេរតម្លៃ r ទៅកន្លែងដែលសមរម្យក្នុងតារាងលទ្ធផល។ គូរមុំនៃការឆ្លុះបញ្ចាំង r ធៀបនឹងមុំនៃឧប្បត្តិហេតុ i ។ គ្រោងបន្ទាត់ត្រង់ដែលគូសលើជួរនៃមុំឧប្បត្តិហេតុពី 45° ដល់ 80° នឹងគ្រប់គ្រាន់ដើម្បីបង្ហាញថាមុំ i គឺស្មើនឹងមុំ r ។
មុំកំណត់នៃការឆ្លុះបញ្ចាំងសរុបគឺជាមុំនៃឧប្បត្តិហេតុនៃពន្លឺនៅលើចំណុចប្រទាក់រវាងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយពីរដែលត្រូវគ្នាទៅនឹងមុំចំណាំងបែរនៃ 90 ដឺក្រេ។
ខ្សែកាបអុបទិកគឺជាសាខានៃអុបទិកដែលសិក្សាពីបាតុភូតរូបវន្តដែលកើតឡើង និងកើតឡើងនៅក្នុងសរសៃអុបទិក។
4. ការបន្តពូជរលកក្នុងមជ្ឈដ្ឋានអុបទិក។ ការពន្យល់អំពីកោងនៃកាំរស្មី។ Mirages ។ ចំណាំងផ្លាតតារាសាស្ត្រ។ ឧបករណ៍ផ្ទុកមិនដូចគ្នាសម្រាប់រលកវិទ្យុ។
Mirage គឺជាបាតុភូតអុបទិកនៅក្នុងបរិយាកាស៖ ការឆ្លុះបញ្ចាំងនៃពន្លឺដោយព្រំប្រទល់រវាងស្រទាប់ផ្សេងៗនៃខ្យល់ក្នុងដង់ស៊ីតេ។ សម្រាប់អ្នកសង្កេតការណ៍ ការឆ្លុះបញ្ចាំងបែបនេះមាននៅក្នុងការពិតដែលថារួមជាមួយវត្ថុឆ្ងាយ (ឬផ្នែកនៃមេឃ) រូបភាពស្រមើលស្រមៃរបស់វាដែលផ្លាស់ទីលំនៅទាក់ទងទៅនឹងវត្ថុអាចមើលឃើញ។ Mirages ត្រូវបានបែងចែកទៅជាផ្នែកទាប អាចមើលឃើញនៅក្រោមវត្ថុ ផ្នែកខាងលើ ខាងលើវត្ថុ និងផ្នែកចំហៀង។
អព្ភូតហេតុទាប
វាត្រូវបានគេសង្កេតឃើញជាមួយនឹងជម្រាលសីតុណ្ហភាពបញ្ឈរដ៏ធំ (ធ្លាក់ចុះជាមួយនឹងកម្ពស់) លើផ្ទៃផ្ទះល្វែងដែលមានកំដៅខ្លាំង ជារឿយៗជាវាលខ្សាច់ ឬផ្លូវ asphalt ។ រូបភាពស្រមើលស្រមៃនៃមេឃបង្កើតការបំភាន់នៃទឹកនៅលើផ្ទៃ។ ដូច្នេះផ្លូវដែលចូលទៅឆ្ងាយនៅថ្ងៃរដូវក្តៅហាក់ដូចជាសើម។
អព្ភូតហេតុដ៏អស្ចារ្យ
វាត្រូវបានគេសង្កេតឃើញពីលើផ្ទៃផែនដីត្រជាក់ជាមួយនឹងការចែកចាយសីតុណ្ហភាពបញ្ច្រាស (វាលូតលាស់ជាមួយនឹងកម្ពស់របស់វា) ។
ហ្វាតា ម៉ូហ្គាណា
បាតុភូតស្មុគ្រស្មាញនៃ mirage ជាមួយនឹងការបង្ខូចទ្រង់ទ្រាយយ៉ាងខ្លាំងនៃរូបរាងរបស់វត្ថុត្រូវបានគេហៅថា Fata Morgana ។
អព្ភូតហេតុ volumetric
នៅលើភ្នំ វាកម្រមានណាស់ នៅក្រោមលក្ខខណ្ឌជាក់លាក់ ដែលអ្នកអាចឃើញ "ការបង្ខូចទ្រង់ទ្រាយខ្លួនឯង" នៅចម្ងាយជិតល្មម។ បាតុភូតនេះត្រូវបានពន្យល់ដោយវត្តមាននៃចំហាយទឹក "នៅទ្រឹង" នៅក្នុងខ្យល់។
ចំណាំងផ្លាតរបស់តារាសាស្ត្រ - បាតុភូតនៃការឆ្លុះនៃកាំរស្មីពន្លឺពីអង្គធាតុសេឡេស្ទាលនៅពេលឆ្លងកាត់បរិយាកាស / ដោយសារដង់ស៊ីតេនៃបរិយាកាសភពផែនដីតែងតែថយចុះតាមកម្ពស់ ការឆ្លុះនៃពន្លឺកើតឡើងតាមរបៀបដែលជាមួយនឹងភាពប៉ោងរបស់វា ធ្នឹមកោងទាំងអស់។ ករណីប្រឈមនឹងចំណុចកំពូល។ ក្នុងន័យនេះ ការឆ្លុះកញ្ចក់តែងតែ "លើក" រូបភាពនៃរូបកាយសេឡេស្ទាលពីលើទីតាំងពិតរបស់វា។
ការឆ្លុះបណា្តាលបណ្តាលឱ្យមានផលប៉ះពាល់បរិយាកាសអុបទិកលើផែនដី៖ ការកើនឡើង រយៈបណ្តោយនៃថ្ងៃដោយសារតែការពិតដែលថាថាសព្រះអាទិត្យ, ដោយសារតែចំណាំងបែរ, កើនឡើងពីលើផ្តេកប៉ុន្មាននាទីមុនពេលដែលព្រះអាទិត្យនឹងកើនឡើងនៅលើមូលដ្ឋាននៃការពិចារណាធរណីមាត្រ; ការបង្រួមនៃថាសដែលអាចមើលឃើញនៃព្រះច័ន្ទ និងព្រះអាទិត្យនៅជិតផ្តេក ដោយសារតែការពិតដែលថាគែមខាងក្រោមនៃថាសកើនឡើងដោយចំណាំងបែរខ្ពស់ជាងផ្នែកខាងលើ។ ពន្លឺភ្លឹបភ្លែតៗ នៃផ្កាយ។
5. គំនិតនៃរលកប៉ូលលីនេអ៊ែរ។ Polarization នៃពន្លឺធម្មជាតិ។ វិទ្យុសកម្ម unpolarized ។ dichroic polarizers ។ Polarizer និងឧបករណ៍វិភាគពន្លឺ។ ច្បាប់ Malus ។
រលករាងប៉ូល- បាតុភូតនៃការរំលោភលើស៊ីមេទ្រីនៃការចែកចាយនៃការរំខាននៅក្នុង ឆ្លងកាត់រលក (ឧទាហរណ៍ កម្លាំងនៃដែនអគ្គិសនី និងដែនម៉ាញេទិចនៅក្នុងរលកអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិច) ទាក់ទងទៅនឹងទិសដៅនៃការបន្តពូជរបស់វា។ អេ បណ្តោយនៅក្នុងរលក ភាពរាងប៉ូលមិនអាចកើតឡើងបានទេ ដោយសារការរំខាននៅក្នុងរលកប្រភេទនេះតែងតែស្របគ្នានឹងទិសដៅនៃការបន្តពូជ។
លីនេអ៊ែរ - លំយោលនៃការរំខានកើតឡើងនៅក្នុងយន្តហោះមួយ។ ក្នុងករណីនេះមនុស្សម្នាក់និយាយអំពី ប្លង់រាងប៉ូលរលក";
រង្វង់ - ចុងបញ្ចប់នៃវ៉ិចទ័រទំហំពិពណ៌នាអំពីរង្វង់មួយនៅក្នុងយន្តហោះយោល។ អាស្រ័យលើទិសដៅនៃការបង្វិលវ៉ិចទ័រ។ ត្រឹមត្រូវ។ឬ ឆ្វេង.
Polarization នៃពន្លឺ គឺជាដំណើរការនៃការសម្រួលលំយោលនៃវ៉ិចទ័រកម្លាំងវាលអគ្គិសនីនៃរលកពន្លឺ នៅពេលដែលពន្លឺឆ្លងកាត់សារធាតុមួយចំនួន (កំឡុងពេលចំណាំងបែរ) ឬនៅពេលដែលលំហូរពន្លឺត្រូវបានឆ្លុះបញ្ចាំង។
ប៉ូឡារីស័រ dichroic មានខ្សែភាពយន្តដែលមានសារធាតុសរីរាង្គ dichroic យ៉ាងហោចណាស់មួយ ដែលម៉ូលេគុល ឬបំណែកនៃម៉ូលេគុលមានរចនាសម្ព័ន្ធប្លង់។ យ៉ាងហោចណាស់ផ្នែកមួយនៃខ្សែភាពយន្តមានរចនាសម្ព័ន្ធគ្រីស្តាល់។ សារធាតុ dichroic មានយ៉ាងហោចណាស់មួយអតិបរមានៃខ្សែកោងស្រូបយកវិសាលគមក្នុងជួរវិសាលគមពី 400 - 700 nm និង/ឬ 200 - 400 nm និង 0.7 - 13 μm។ នៅក្នុងការផលិតប៉ូឡូញ ខ្សែភាពយន្តដែលមានសារធាតុសរីរាង្គ dichroic ត្រូវបានអនុវត្តទៅលើស្រទាប់ខាងក្រោម ឥទ្ធិពលតម្រង់ទិសត្រូវបានអនុវត្តទៅលើវា ហើយស្ងួត។ ក្នុងករណីនេះលក្ខខណ្ឌសម្រាប់ការអនុវត្តខ្សែភាពយន្ត និងប្រភេទ និងទំហំនៃឥទ្ធិពលតម្រង់ទិសត្រូវបានជ្រើសរើស ដូច្នេះប៉ារ៉ាម៉ែត្រលំដាប់នៃខ្សែភាពយន្តដែលត្រូវគ្នាទៅនឹងអតិបរមាយ៉ាងហោចណាស់មួយនៅលើខ្សែកោងស្រូបយកវិសាលគមក្នុងវិសាលគមនៃ 0.7 - 13 μm មាន តម្លៃយ៉ាងហោចណាស់ 0.8 ។ រចនាសម្ព័ន្ធគ្រីស្តាល់យ៉ាងហោចណាស់ផ្នែកនៃខ្សែភាពយន្តគឺជាបន្ទះឈើគ្រីស្តាល់បីវិមាត្រដែលបង្កើតឡើងដោយម៉ូលេគុលសរីរាង្គ dichroic ។ ផលប៉ះពាល់៖ ការពង្រីកវិសាលគមនៃប្រតិបត្តិការប៉ូឡូរីស័រជាមួយនឹងការធ្វើឱ្យប្រសើរឡើងក្នុងពេលដំណាលគ្នានៃលក្ខណៈប៉ូឡារីសៀរបស់វា។
ច្បាប់ Malus គឺជាច្បាប់រូបវន្តដែលបង្ហាញពីការពឹងផ្អែកនៃអាំងតង់ស៊ីតេនៃពន្លឺប៉ូលលីនេអ៊ែរ បន្ទាប់ពីវាឆ្លងកាត់បន្ទាត់ប៉ូលនៅលើមុំរវាងប្លង់ប៉ូលនៃពន្លឺឧបទ្ទវហេតុ និងប៉ូឡារីស័រ។
កន្លែងណា ខ្ញុំ 0 - អាំងតង់ស៊ីតេនៃឧប្បត្តិហេតុពន្លឺនៅលើបន្ទាត់រាងប៉ូល។ ខ្ញុំគឺជាអាំងតង់ស៊ីតេនៃពន្លឺដែលចេញពីប៉ូល k ក- មេគុណតម្លាភាពនៃបន្ទាត់រាងប៉ូល។
6. បាតុភូត Brewster ។ រូបមន្ត Fresnel សម្រាប់មេគុណឆ្លុះបញ្ចាំងសម្រាប់រលកដែលវ៉ិចទ័រអគ្គិសនីស្ថិតនៅក្នុងយន្តហោះនៃឧប្បត្តិហេតុ និងសម្រាប់រលកដែលវ៉ិចទ័រអគ្គិសនីកាត់កែងទៅនឹងយន្តហោះឧប្បត្តិហេតុ។ ការពឹងផ្អែកនៃមេគុណនៃការឆ្លុះបញ្ចាំងលើមុំនៃឧប្បត្តិហេតុ។ កម្រិតនៃបន្ទាត់រាងប៉ូលនៃរលកឆ្លុះបញ្ចាំង។
ច្បាប់របស់ Brewster គឺជាច្បាប់នៃអុបទិកដែលបង្ហាញពីទំនាក់ទំនងនៃសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរជាមួយនឹងមុំបែបនេះ ដែលពន្លឺដែលឆ្លុះបញ្ចាំងពីចំណុចប្រទាក់នឹងត្រូវបានប៉ូលទាំងស្រុងនៅក្នុងយន្តហោះកាត់កែងទៅនឹងយន្តហោះនៃឧប្បត្តិហេតុ ហើយធ្នឹមឆ្លុះបញ្ចាំងត្រូវបានប៉ូលដោយផ្នែកនៅក្នុង ប្លង់នៃឧប្បត្តិហេតុ ហើយប៉ូលនៃធ្នឹមចំណាំងផ្លាតឈានដល់តម្លៃដ៏ធំបំផុតរបស់វា។ វាងាយស្រួលក្នុងការកំណត់ថា ក្នុងករណីនេះ កាំរស្មីដែលឆ្លុះបញ្ចាំង និងឆ្លុះបញ្ចាំងគឺកាត់កែងគ្នាទៅវិញទៅមក។ មុំដែលត្រូវគ្នាត្រូវបានគេហៅថាមុំ Brewster ។ ច្បាប់របស់ Brewster៖ កន្លែងណា ន 21 - សន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរនៃមធ្យមទីពីរទាក់ទងទៅនឹងទីមួយ θ Brគឺជាមុំនៃឧប្បត្តិហេតុ (មុំ Brewster) ។ ជាមួយនឹងទំហំនៃឧប្បត្តិហេតុ (U ចុះក្រោម) និងរលកដែលឆ្លុះបញ្ចាំង (U ref) នៅក្នុងបន្ទាត់ KBV វាត្រូវបានទាក់ទងដោយទំនាក់ទំនង:
K bv \u003d (U pad - U neg) / (U pad + U neg)
តាមរយៈមេគុណឆ្លុះបញ្ចាំងវ៉ុល (K U) KBV ត្រូវបានបង្ហាញដូចខាងក្រោម:
K bv \u003d (1 - K U) / (1 + K U) ជាមួយនឹងធម្មជាតិសកម្មសុទ្ធសាធនៃបន្ទុក KBV គឺស្មើនឹង៖
K bv \u003d R / ρ នៅ R< ρ или
K bv = ρ / R នៅ R ≥ ρ
ដែល R គឺជាភាពធន់ទ្រាំសកម្មនៃបន្ទុក ρ គឺជាភាពធន់ទ្រាំរលកនៃបន្ទាត់
7. គំនិតនៃការជ្រៀតជ្រែកពន្លឺ។ ការបន្ថែមនៃរលកមិនស៊ីសង្វាក់គ្នា និងរលកស៊ីសង្វាក់គ្នា ដែលបន្ទាត់រាងប៉ូលស្របគ្នា។ ការពឹងផ្អែកនៃអាំងតង់ស៊ីតេនៃរលកលទ្ធផលនៅក្នុងការបន្ថែមនៃរលករួមគ្នាពីរនៅលើភាពខុសគ្នានៅក្នុងដំណាក់កាលរបស់ពួកគេ។ គំនិតនៃភាពខុសគ្នានៃធរណីមាត្រនិងអុបទិកនៅក្នុងផ្លូវនៃរលក។ លក្ខខណ្ឌទូទៅសម្រាប់ការសង្កេតអតិបរមា និងអប្បបរមានៃការជ្រៀតជ្រែក។
ការជ្រៀតជ្រែកពន្លឺគឺជាការបន្ថែមមិនមែនលីនេអ៊ែរនៃអាំងតង់ស៊ីតេនៃរលកពន្លឺពីរឬច្រើន។ បាតុភូតនេះត្រូវបានអមដោយអាំងតង់ស៊ីតេ maxima និង minima ឆ្លាស់គ្នាក្នុងលំហ។ ការចែកចាយរបស់វាត្រូវបានគេហៅថាលំនាំជ្រៀតជ្រែក។ នៅពេលដែលពន្លឺជ្រៀតជ្រែក ថាមពលត្រូវបានចែកចាយឡើងវិញក្នុងលំហ។
រលកនិងប្រភពដែលធ្វើឱ្យពួកគេរំភើបត្រូវបានគេហៅថាជាប់គ្នាប្រសិនបើភាពខុសគ្នាដំណាក់កាលនៃរលកមិនអាស្រ័យលើពេលវេលា។ រលកនិងប្រភពដែលធ្វើឱ្យពួកវារំភើបត្រូវបានគេហៅថាមិនស៊ីសង្វាក់គ្នា ប្រសិនបើដំណាក់កាលនៃរលកប្រែប្រួលតាមពេលវេលា។ រូបមន្តសម្រាប់ភាពខុសគ្នា៖
, កន្លែងណា , ,
8. វិធីសាស្រ្តមន្ទីរពិសោធន៍សម្រាប់ការសង្កេតមើលការជ្រៀតជ្រែកពន្លឺ៖ ការពិសោធន៍របស់ Young, Fresnel biprism, Fresnel mirrors ។ ការគណនាទីតាំងនៃអតិបរមានិងអប្បបរមានៃការជ្រៀតជ្រែក។
ការពិសោធន៍របស់ Jung - នៅក្នុងការពិសោធន៍ ពន្លឺមួយត្រូវបានតម្រង់ទៅកាន់អេក្រង់ស្រអាប់ដែលមានរន្ធប៉ារ៉ាឡែលពីរ ដែលនៅពីក្រោយអេក្រង់បញ្ចាំងត្រូវបានដំឡើង។ ការពិសោធន៍នេះបង្ហាញពីការជ្រៀតជ្រែកនៃពន្លឺ ដែលជាភស្តុតាងនៃទ្រឹស្តីរលក។ ភាពប្លែកនៃរន្ធដោតគឺថា ទទឹងរបស់វាគឺប្រហែលស្មើនឹងប្រវែងរលកនៃពន្លឺដែលបញ្ចេញ។ ឥទ្ធិពលនៃទទឹងរន្ធនៅលើការជ្រៀតជ្រែកត្រូវបានពិភាក្សាខាងក្រោម។
សន្មតថាពន្លឺត្រូវបានបង្កើតឡើងដោយភាគល្អិត ( ទ្រឹស្តី corpuscular នៃពន្លឺ) បន្ទាប់មកនៅលើអេក្រង់ព្យាករ មួយនឹងឃើញតែក្រុមពន្លឺស្របគ្នាពីរដែលឆ្លងកាត់រន្ធនៃអេក្រង់។ រវាងពួកវា អេក្រង់ព្យាករណ៍នឹងនៅតែមិនមានពន្លឺ។
Fresnel biprism - នៅក្នុងរូបវិទ្យា - ព្រីមទ្វេដែលមានមុំតូចបំផុតនៅចំនុចកំពូល។
Fresnel biprism គឺជាឧបករណ៍អុបទិកដែលអនុញ្ញាតឱ្យប្រភពពន្លឺមួយបង្កើតជារលកជាប់គ្នាពីរ ដែលធ្វើឱ្យវាអាចសង្កេតមើលលំនាំជ្រៀតជ្រែកដែលមានស្ថេរភាពនៅលើអេក្រង់។
Frenkel biprism បម្រើជាមធ្យោបាយនៃភស្តុតាងពិសោធន៍នៃធម្មជាតិរលកនៃពន្លឺ។
កញ្ចក់ Fresnel គឺជាឧបករណ៍អុបទិកដែលត្រូវបានស្នើឡើងក្នុងឆ្នាំ 1816 ដោយ O. J. Fresnel សម្រាប់សង្កេតមើលបាតុភូតនៃធ្នឹមពន្លឺដែលជ្រៀតជ្រែក។ ឧបករណ៍នេះមានកញ្ចក់រាបស្មើពីរ I និង II បង្កើតជាមុំ dihedral ដែលខុសគ្នាពី 180° ដោយ Arcmin ពីរបីប៉ុណ្ណោះ (សូមមើលរូបទី 1 ក្នុងធាតុការជ្រៀតជ្រែកនៃពន្លឺ)។ នៅពេលដែលកញ្ចក់ត្រូវបានបំភ្លឺពីប្រភព S នោះ ធ្នឹមនៃកាំរស្មីដែលឆ្លុះបញ្ចាំងពីកញ្ចក់អាចចាត់ទុកថាបានមកពីប្រភពស៊ីសង្វាក់គ្នា S1 និង S2 ដែលជារូបភាពស្រមើស្រមៃរបស់ S. នៅក្នុងចន្លោះដែលធ្នឹមត្រួតលើគ្នា ការជ្រៀតជ្រែកកើតឡើង។ ប្រសិនបើប្រភព S គឺលីនេអ៊ែរ (រន្ធ) និងស្របទៅនឹងគែម FZ បន្ទាប់មកនៅពេលដែលបំភ្លឺដោយពន្លឺ monochromatic លំនាំជ្រៀតជ្រែកក្នុងទម្រង់នៃឆ្នូតងងឹតនិងពន្លឺស្មើគ្នាដែលស្របទៅនឹងរន្ធត្រូវបានអង្កេតនៅលើអេក្រង់ M ដែលអាចដំឡើងបាន។ គ្រប់ទីកន្លែងនៅក្នុងតំបន់ត្រួតស៊ីគ្នានៃធ្នឹម។ ចម្ងាយរវាងក្រុមតន្រ្តីអាចត្រូវបានប្រើដើម្បីកំណត់ប្រវែងរលកនៃពន្លឺ។ ការពិសោធន៍ដែលធ្វើឡើងជាមួយ PV គឺជាភស្តុតាងដ៏សំខាន់មួយនៃធម្មជាតិរលកនៃពន្លឺ។
9. ការជ្រៀតជ្រែកនៃពន្លឺនៅក្នុងខ្សែភាពយន្តស្តើង។ លក្ខខណ្ឌសម្រាប់ការបង្កើតក្រុមពន្លឺ និងងងឹតនៅក្នុងពន្លឺឆ្លុះបញ្ចាំង និងបញ្ជូន។
10. ឆ្នូតនៃជម្រាលស្មើគ្នានិងឆ្នូតដែលមានកម្រាស់ស្មើគ្នា។ ការជ្រៀតជ្រែករបស់ញូតុន។ រ៉ាឌីនៃចិញ្ចៀនងងឹតនិងពន្លឺ។
11. ការជ្រៀតជ្រែកនៃពន្លឺនៅក្នុងខ្សែភាពយន្តស្តើងនៅឧប្បត្តិហេតុនៃពន្លឺធម្មតា។ ការបំភ្លឺនៃឧបករណ៍អុបទិក។
12. Michelson និង Jamin optical interferometers ។ ការកំណត់សន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរនៃសារធាតុដោយប្រើប្រាស់ឧបករណ៍វាស់ស្ទង់ពីរធ្នឹម។
13. គំនិតនៃការជ្រៀតជ្រែកពហុផ្លូវនៃពន្លឺ។ ឧបករណ៍វាស់ស្ទង់ Interferometer Fabry-Perot ។ ការបន្ថែមនៃចំនួនកំណត់នៃរលកនៃទំហំស្មើគ្នា ដំណាក់កាលដែលបង្កើតជាដំណើរការនព្វន្ធ។ ការពឹងផ្អែកលើអាំងតង់ស៊ីតេនៃរលកលទ្ធផលលើភាពខុសគ្នាដំណាក់កាលនៃរលកជ្រៀតជ្រែក។ លក្ខខណ្ឌសម្រាប់ការបង្កើត maxima ចម្បង និង minima នៃការជ្រៀតជ្រែក។ ធម្មជាតិនៃលំនាំការជ្រៀតជ្រែកពហុប៊ីម។
14. គំនិតនៃការបំភាយរលក។ ប៉ារ៉ាម៉ែត្ររលក និងដែនកំណត់នៃការអនុវត្តច្បាប់នៃអុបទិកធរណីមាត្រ។ គោលការណ៍ Huygens-Fresnel ។
15. វិធីសាស្រ្តនៃតំបន់ Fresnel និងភស្តុតាងនៃការឃោសនា rectilinear នៃពន្លឺ។
16. Fresnel diffraction ដោយរន្ធមូលមួយ។ Fresnel zone radii សម្រាប់ផ្នែកខាងមុខរលករាងស្វ៊ែរ និងយន្តហោះ។
17. ការបង្វែរពន្លឺនៅលើថាសស្រអាប់។ ការគណនាតំបន់នៃតំបន់ Fresnel ។
18. បញ្ហានៃការបង្កើនទំហំនៃរលកនៅពេលឆ្លងកាត់រន្ធជុំមួយ។ ចានតំបន់ទំហំ និងដំណាក់កាល។ ការផ្តោតអារម្មណ៍និងបន្ទះតំបន់។ កែវថតផ្តោតជាករណីកំណត់នៃបន្ទះតំបន់ដំណាក់កាលជំហាន។ កែវពង្រីក។