សន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរនៃមជ្ឈដ្ឋានទាក់ទងទៅភាពទំនេរ ពោលគឺសម្រាប់ករណីនៃការផ្លាស់ប្តូរកាំរស្មីពន្លឺពីកន្លែងទំនេរទៅឧបករណ៍ផ្ទុក ត្រូវបានគេហៅថាដាច់ខាត ហើយត្រូវបានកំណត់ដោយរូបមន្ត (27.10): n=c/v ។

នៅក្នុងការគណនា សន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរដាច់ខាតត្រូវបានយកចេញពីតារាង ដោយសារតម្លៃរបស់វាត្រូវបានកំណត់យ៉ាងត្រឹមត្រូវដោយប្រើការពិសោធន៍។ ដោយសារ c ធំជាង v ដូច្នេះ សន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរដាច់ខាតគឺតែងតែធំជាងការរួបរួម។

ប្រសិនបើវិទ្យុសកម្មពន្លឺឆ្លងកាត់ពីកន្លែងទំនេរទៅឧបករណ៍ផ្ទុក នោះរូបមន្តសម្រាប់ច្បាប់ទីពីរនៃការឆ្លុះបញ្ចាំងត្រូវបានសរសេរជា៖

sin i/sin β = ន. (29.6)

រូបមន្ត (29.6) ត្រូវបានគេប្រើជាញឹកញាប់ផងដែរនៅក្នុងការអនុវត្តនៅពេលដែលកាំរស្មីឆ្លងកាត់ពីខ្យល់ទៅឧបករណ៍ផ្ទុកមួយចាប់តាំងពីល្បឿននៃការសាយភាយពន្លឺនៅក្នុងខ្យល់មានភាពខុសគ្នាតិចតួចពីគ។ នេះអាចត្រូវបានគេមើលឃើញពីការពិតដែលថាសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរដាច់ខាតនៃខ្យល់គឺ 1.0029 ។

នៅពេលដែលធ្នឹមចេញពីឧបករណ៍ផ្ទុកទៅកន្លែងទំនេរ (ទៅខ្យល់) នោះរូបមន្តសម្រាប់ច្បាប់ទីពីរនៃការឆ្លុះមានទម្រង់៖

sin i/sin β = 1/n ។ (29.7)

ក្នុងករណីនេះកាំរស្មីនៅពេលចាកចេញពីឧបករណ៍ផ្ទុកចាំបាច់ត្រូវផ្លាស់ទីឆ្ងាយពីកាត់កែងទៅចំណុចប្រទាក់រវាងឧបករណ៍ផ្ទុកនិងកន្លែងទំនេរ។

ចូរយើងស្វែងយល់ពីរបៀបដែលអ្នកអាចរកឃើញសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរដែលទាក់ទង n21 ពីសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរដាច់ខាត។ អនុញ្ញាតឱ្យពន្លឺឆ្លងកាត់ពីឧបករណ៍ផ្ទុកដោយសន្ទស្សន៍ដាច់ខាត n1 ទៅឧបករណ៍ផ្ទុកដោយសន្ទស្សន៍ដាច់ខាត n2 ។ បន្ទាប់មក n1 = c/V1 និងn2 = s/v2 មកពីណា៖

n2/n1=v1/v2=n21។ (29.8)

រូបមន្តសម្រាប់ច្បាប់ទីពីរនៃការឆ្លុះបញ្ចាំងសម្រាប់ករណីបែបនេះត្រូវបានសរសេរជាញឹកញាប់ដូចខាងក្រោម:

ស៊ីនី/sinβ = n2/n1 ។ (29.9)

សូមឱ្យយើងចងចាំវាដោយ ទ្រឹស្តីរបស់ Maxwell និទស្សន្តដាច់ខាតការឆ្លុះអាចត្រូវបានរកឃើញពីទំនាក់ទំនង៖ n = √(με) ។ ចាប់តាំងពីសម្រាប់សារធាតុថ្លាទៅនឹងវិទ្យុសកម្មពន្លឺ μគឺជាក់ស្តែងស្មើនឹងការរួបរួម យើងអាចសន្មត់ថា:

n = √ε។ (29.10)

ដោយសារភាពញឹកញាប់នៃលំយោលនៅក្នុងវិទ្យុសកម្មពន្លឺមានលំដាប់ 10 14 Hz ទាំង dipoles ឬ ions នៅក្នុង dielectric ដែលមានម៉ាសធំល្មម មានពេលវេលាដើម្បីផ្លាស់ប្តូរទីតាំងរបស់ពួកគេជាមួយនឹងប្រេកង់បែបនេះ និងលក្ខណៈសម្បត្តិ dielectric នៃសារធាតុមួយ។ នៅក្រោមលក្ខខណ្ឌទាំងនេះត្រូវបានកំណត់ដោយប៉ូលអេឡិចត្រូនិចនៃអាតូមរបស់វា។ នេះពន្យល់ពីភាពខុសគ្នារវាងតម្លៃε=n 2 ពី (29.10) និង ε st នៅក្នុងអេឡិចត្រូត។ដូច្នេះសម្រាប់ទឹក ε \u003d n 2 \u003d 1.77 និង ε st \u003d 81; អ៊ីយ៉ុង dielectric រឹង NaCl ε = 2.25 និង ε st = 5.6 ។ នៅពេលដែលសារធាតុមានអាតូមដូចគ្នា ឬម៉ូលេគុលមិនមានប៉ូល ពោលគឺវាមិនមានអ៊ីយ៉ុង ឬឌីប៉ូលធម្មជាតិទេ នោះប៉ូលឡាសៀរបស់វាអាចគ្រាន់តែជាអេឡិចត្រូនិចប៉ុណ្ណោះ។ សម្រាប់សារធាតុស្រដៀងគ្នា ε ពី (29.10) និង ε st ស្របគ្នា។ ឧទាហរណ៏នៃសារធាតុបែបនេះគឺពេជ្រ ដែលមានអាតូមកាបូនតែប៉ុណ្ណោះ។

ចំណាំថាតម្លៃនៃសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរដាច់ខាត បន្ថែមពីលើប្រភេទនៃសារធាតុ ក៏អាស្រ័យលើប្រេកង់យោល ឬនៅលើរលកវិទ្យុសកម្ម . នៅពេលដែលរលកមានការថយចុះ ជាក្បួន សន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរកើនឡើង។

សំបុត្រ ៧៥.

ច្បាប់នៃការឆ្លុះបញ្ចាំងពន្លឺ៖ ឧបទ្ទវហេតុ និងធ្នឹមឆ្លុះបញ្ចាំង ក៏ដូចជាកាត់កែងទៅនឹងចំណុចប្រទាក់រវាងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយពីរ ដែលបានស្ដារឡើងវិញនៅចំណុចនៃឧបទ្ទវហេតុនៃធ្នឹម ស្ថិតនៅក្នុងយន្តហោះដូចគ្នា (យន្តហោះនៃឧប្បត្តិហេតុ)។ មុំនៃការឆ្លុះបញ្ចាំងγគឺស្មើនឹងមុំនៃឧប្បត្តិហេតុα។

ច្បាប់នៃការឆ្លុះនៃពន្លឺ៖ ឧបទ្ទវហេតុ និងធ្នឹមចំណាំងផ្លាត ក៏ដូចជាកាត់កែងទៅនឹងចំណុចប្រទាក់រវាងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយពីរ ដែលបានស្ដារឡើងវិញនៅចំណុចនៃឧបទ្ទវហេតុនៃធ្នឹម ស្ថិតនៅក្នុងយន្តហោះតែមួយ។ សមាមាត្រនៃស៊ីនុសនៃមុំនៃឧប្បត្តិហេតុαទៅនឹងស៊ីនុសនៃមុំចំណាំងបែរ β គឺជាតម្លៃថេរសម្រាប់មេឌៀដែលបានផ្តល់ឱ្យពីរ៖

ច្បាប់នៃការឆ្លុះបញ្ចាំង និងចំណាំងបែរ ត្រូវបានពន្យល់នៅក្នុងរូបវិទ្យារលក។ យោងទៅតាមគោលគំនិតនៃរលក ការឆ្លុះគឺជាផលវិបាកនៃការផ្លាស់ប្តូរល្បឿននៃការសាយភាយនៃរលកក្នុងអំឡុងពេលនៃការផ្លាស់ប្តូរពីឧបករណ៍ផ្ទុកមួយទៅឧបករណ៍ផ្ទុកមួយទៀត។ អត្ថន័យរូបវន្តនៃសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរគឺជាសមាមាត្រនៃល្បឿននៃការសាយភាយរលកក្នុងមធ្យមទីមួយ υ 1 ទៅនឹងល្បឿននៃការសាយភាយរបស់ពួកគេនៅក្នុងមធ្យមទីពីរ υ 2:

រូបភាព 3.1.1 បង្ហាញពីច្បាប់នៃការឆ្លុះ និងចំណាំងបែរនៃពន្លឺ។

ឧបករណ៍ផ្ទុកដែលមានសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរដាច់ខាតទាបត្រូវបានគេហៅថាអុបទិកតិចក្រាស់។

នៅពេលដែលពន្លឺឆ្លងកាត់ពីមជ្ឈដ្ឋានអុបទិកដង់ស៊ីតេទៅអុបទិកតិចក្រាស់មួយ n 2< n 1 (например, из стекла в воздух) можно наблюдать បាតុភូតឆ្លុះបញ្ចាំងសរុបនោះគឺការបាត់ខ្លួននៃធ្នឹមឆ្លុះបញ្ចាំង។ បាតុភូតនេះត្រូវបានគេសង្កេតឃើញនៅមុំនៃឧប្បត្តិហេតុលើសពីមុំសំខាន់មួយα pr ដែលត្រូវបានគេហៅថា ការកំណត់មុំនៃការឆ្លុះបញ្ចាំងខាងក្នុងសរុប(សូមមើលរូប ៣.១.២)។

សម្រាប់មុំនៃឧប្បត្តិហេតុ α = α pr sin β = 1; តម្លៃ sin α pr \u003d n 2 / n 1< 1.

ប្រសិនបើឧបករណ៍ផ្ទុកទីពីរគឺខ្យល់ (n 2 ≈ 1) នោះវាងាយស្រួលក្នុងការសរសេររូបមន្តឡើងវិញជា

បាតុភូតនៃការឆ្លុះបញ្ចាំងខាងក្នុងសរុបរកឃើញកម្មវិធីនៅក្នុងឧបករណ៍អុបទិកជាច្រើន។ កម្មវិធីដែលគួរឱ្យចាប់អារម្មណ៍ និងសំខាន់បំផុតគឺការបង្កើតមគ្គុទ្ទេសក៍ពន្លឺជាតិសរសៃដែលមានស្តើង (ពីមីក្រូម៉ែត្រជាច្រើនដល់មីលីម៉ែត្រ) សរសៃអំបោះដែលពត់កោងតាមអំពើចិត្តពីវត្ថុធាតុថ្លាអុបទិក (កញ្ចក់ រ៉ែថ្មខៀវ)។ ពន្លឺដែលធ្លាក់នៅខាងចុងនៃសរសៃអាចសាយភាយតាមវាក្នុងចម្ងាយឆ្ងាយដោយសារតែការឆ្លុះបញ្ចាំងខាងក្នុងសរុបពីផ្ទៃចំហៀង (រូបភាព 3.1.3) ។ ទិសដៅវិទ្យាសាស្ត្រ និងបច្ចេកទេសដែលពាក់ព័ន្ធក្នុងការអភិវឌ្ឍន៍ និងការអនុវត្តមគ្គុទ្ទេសក៍ពន្លឺអុបទិកត្រូវបានគេហៅថាខ្សែកាបអុបទិក។

បោះបង់ចោល "ពន្លឺ rsiya" ដែល (ការរលាយនៃពន្លឺ)- នេះគឺជាបាតុភូតមួយដោយសារតែការពឹងផ្អែកនៃសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរដាច់ខាតនៃសារធាតុមួយនៅលើប្រេកង់ (ឬរលក) នៃពន្លឺ (ការបែកខ្ចាត់ខ្ចាយនៃប្រេកង់) ឬរឿងដូចគ្នា ការពឹងផ្អែកនៃល្បឿនដំណាក់កាលនៃពន្លឺនៅក្នុងសារធាតុមួយនៅលើ ប្រវែងរលក (ឬប្រេកង់) ។ បានរកឃើញដោយពិសោធន៍ដោយ Newton ប្រហែលឆ្នាំ 1672 ទោះបីជាទ្រឹស្តីបានពន្យល់យ៉ាងល្អនៅពេលក្រោយក៏ដោយ។

ការបែកខ្ញែកជាលំហគឺជាការពឹងផ្អែកនៃ tensor នៃ permittivity នៃឧបករណ៍ផ្ទុកនៅលើវ៉ិចទ័ររលក។ ការពឹងផ្អែកនេះបណ្តាលឱ្យមានបាតុភូតមួយចំនួនដែលហៅថាឥទ្ធិពលប៉ូឡារីសៀសលំហ។

ឧទាហរណ៍មួយក្នុងចំណោមឧទាហរណ៍ច្បាស់បំផុតនៃការបែកខ្ញែក - ការរលួយនៃពន្លឺពណ៌សនៅពេលឆ្លងកាត់វាតាមរយៈព្រីស (ការពិសោធន៍របស់ញូតុន) ។ ខ្លឹមសារនៃបាតុភូតនៃការបែកខ្ចាត់ខ្ចាយគឺភាពខុសគ្នានៃល្បឿននៃការសាយភាយនៃកាំរស្មីពន្លឺដែលមានរលកពន្លឺខុសៗគ្នានៅក្នុងសារធាតុថ្លា - ឧបករណ៍ផ្ទុកអុបទិក (ចំណែកឯនៅក្នុងកន្លែងទំនេរ ល្បឿននៃពន្លឺគឺតែងតែដូចគ្នា ដោយមិនគិតពីរលកពន្លឺ និងពណ៌) . ជាធម្មតា ប្រេកង់នៃរលកពន្លឺកាន់តែខ្ពស់ សន្ទស្សន៍ចំណាំងបែររបស់ឧបករណ៍ផ្ទុកកាន់តែធំ និងល្បឿនរលកក្នុងមធ្យមកាន់តែទាប៖

ការពិសោធន៍របស់ញូតុន ការពិសោធន៍លើការបំបែកពន្លឺពណ៌សទៅជាវិសាលគម៖ ញូតុន​បាន​ដឹកនាំ​ពន្លឺ​ព្រះអាទិត្យ​តាម​រន្ធ​តូច​មួយ​ទៅលើ​កញ្ចក់​ព្រីស។ ការឡើងលើព្រីស ធ្នឹមត្រូវបានឆ្លុះបញ្ចាំង និងផ្តល់ឱ្យនៅលើជញ្ជាំងផ្ទុយនូវរូបភាពពន្លូតជាមួយនឹងការឆ្លាស់គ្នានៃពណ៌ iridescent - វិសាលគម។ ពិសោធន៍លើការឆ្លងកាត់ពន្លឺ monochromatic តាមរយៈព្រីស: ញូតុនបានដាក់កញ្ចក់ពណ៌ក្រហមនៅក្នុងផ្លូវនៃកាំរស្មីព្រះអាទិត្យដែលនៅពីក្រោយដែលគាត់ទទួលបានពន្លឺ monochromatic (ក្រហម) បន្ទាប់មកព្រីសមួយហើយបានសង្កេតឃើញនៅលើអេក្រង់តែចំណុចក្រហមពីកាំរស្មីពន្លឺ។ បទពិសោធន៍ក្នុងការសំយោគ (ការទទួលបាន) នៃពន្លឺពណ៌ស៖ទីមួយ ញូតុនបានដឹកនាំធ្នឹមព្រះអាទិត្យនៅព្រីស។ បន្ទាប់​មក ដោយ​បាន​ប្រមូល​កាំរស្មី​ពណ៌​ដែល​ចេញ​ពី​ព្រីស​ដោយ​មាន​ជំនួយ​ពី​កញ្ចក់​បញ្ចូលគ្នា ញូវតុន​បាន​ទទួល​រូបភាព​ពណ៌ស​នៃ​ប្រហោង​នៅលើ​ជញ្ជាំង​ពណ៌ស​ជំនួស​ឱ្យ​បន្ទះ​ពណ៌។ ការសន្និដ្ឋានរបស់ញូតុន៖- ព្រីមមិនផ្លាស់ប្តូរពន្លឺទេប៉ុន្តែគ្រាន់តែបំបែកវាទៅជាសមាសធាតុ - កាំរស្មីពន្លឺដែលមានពណ៌ខុសគ្នាក្នុងកម្រិតនៃចំណាំងបែរ; កាំរស្មី violet ត្រូវបានចំណាំងផ្លាតខ្លាំងបំផុត ពន្លឺក្រហមមិនសូវចាំងច្បាស់ទេ - ពន្លឺក្រហមដែលមិនសូវចំណាំងផ្លាត មានល្បឿនលឿនបំផុត ហើយវីយ៉ូឡែតមានកម្រិតទាបបំផុត ដូច្នេះ prism decomposes ពន្លឺ។ ការពឹងផ្អែកនៃសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរនៃពន្លឺលើពណ៌របស់វាត្រូវបានគេហៅថា ការបែកខ្ញែក។

ការរកឃើញ៖- ព្រីមធ្វើឱ្យពន្លឺរលាយ - ពន្លឺពណ៌សគឺស្មុគស្មាញ (សមាសធាតុ) - កាំរស្មី violet ត្រូវបានឆ្លុះបញ្ចាំងច្រើនជាងពណ៌ក្រហម។ ពណ៌នៃពន្លឺត្រូវបានកំណត់ដោយភាពញឹកញាប់នៃការយោលរបស់វា។ នៅពេលផ្លាស់ទីពីឧបករណ៍ផ្ទុកមួយទៅឧបករណ៍ផ្ទុកមួយទៀត ល្បឿននៃពន្លឺ និងរលកប្រែប្រួល ប៉ុន្តែប្រេកង់ដែលកំណត់ពណ៌នៅតែថេរ។ ព្រំដែននៃជួរនៃពន្លឺពណ៌ស និងសមាសធាតុរបស់វាជាធម្មតាត្រូវបានកំណត់លក្ខណៈដោយប្រវែងរលករបស់ពួកគេនៅក្នុងកន្លែងទំនេរ។ ពន្លឺពណ៌សគឺជាបណ្តុំនៃរលកចម្ងាយពី 380 ទៅ 760 nm ។

សំបុត្រ ៧៧.

ការស្រូបយកពន្លឺ។ ច្បាប់របស់ Bouguer

ការស្រូបយកពន្លឺនៅក្នុងសារធាតុមួយត្រូវបានផ្សារភ្ជាប់ជាមួយនឹងការបំប្លែងថាមពលនៃវាលអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិចនៃរលកទៅជាថាមពលកំដៅនៃសារធាតុ (ឬចូលទៅក្នុងថាមពលនៃវិទ្យុសកម្ម photoluminescent ទីពីរ) ។ ច្បាប់ស្រូបពន្លឺ (ច្បាប់ Bouguer) មានទម្រង់៖

ខ្ញុំ = ខ្ញុំ 0 exp(- x)(1)

កន្លែងណា ខ្ញុំ 0 , ខ្ញុំ- បញ្ចូលអាំងតង់ស៊ីតេពន្លឺ (x=0)និងចេញពីស្រទាប់មធ្យមនៃកម្រាស់ X, - មេគុណស្រូបទាញ វាអាស្រ័យលើ  .

សម្រាប់ dielectrics  =10 -1  10 -5 ម -1 សម្រាប់លោហធាតុ =10 5  10 7 ម -1 , ដូច្នេះលោហៈមានភាពស្រអាប់ទៅនឹងពន្លឺ។

អាស្រ័យ  ( ) ពន្យល់ពីពណ៌នៃសាកសពស្រូបយក។ ជាឧទាហរណ៍ កញ្ចក់ដែលស្រូបពន្លឺពណ៌ក្រហមតិចតួចនឹងលេចចេញជាពណ៌ក្រហមនៅពេលបំភ្លឺដោយពន្លឺពណ៌ស។

ការរីករាលដាលនៃពន្លឺ។ ច្បាប់របស់ Rayleigh

ការបង្វែរពន្លឺអាចកើតឡើងនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកអុបទិកមិនដូចគ្នា ឧទាហរណ៍នៅក្នុងមជ្ឈដ្ឋានដែលមានភាពច្របូកច្របល់ (ផ្សែង អ័ព្ទ ខ្យល់មានធូលី។ល។)។ ការបំភាយលើភាពមិនដូចគ្នារបស់ឧបករណ៍ផ្ទុក រលកពន្លឺបង្កើតលំនាំនៃការសាយភាយដែលកំណត់ដោយការចែកចាយអាំងតង់ស៊ីតេឯកសណ្ឋានស្មើភាពគ្នានៅគ្រប់ទិសដៅ។

ការបំភាយបែបនេះដោយភាពមិនដូចគ្នាតិចតួចត្រូវបានគេហៅថា ការខ្ចាត់ខ្ចាយនៃពន្លឺ។

បាតុភូតនេះត្រូវបានគេសង្កេតឃើញ ប្រសិនបើពន្លឺថ្ងៃតូចចង្អៀតឆ្លងកាត់ខ្យល់ដែលមានធូលី ខ្ចាត់ខ្ចាយលើភាគល្អិតធូលី ហើយអាចមើលឃើញ។

ប្រសិនបើវិមាត្រនៃភាពមិនដូចគ្នាគឺតូចបើប្រៀបធៀបទៅនឹងប្រវែងរលក (មិនលើសពី 0,1  ) បន្ទាប់មកអាំងតង់ស៊ីតេពន្លឺដែលខ្ចាត់ខ្ចាយគឺសមាមាត្រច្រាសទៅនឹងថាមពលទីបួននៃរលកពន្លឺ ពោលគឺឧ។

ខ្ញុំ rass ~ 1/  4 , (2)

ទំនាក់ទំនងនេះត្រូវបានគេហៅថាច្បាប់របស់ Rayleigh ។

ការខ្ចាត់ខ្ចាយនៃពន្លឺក៏ត្រូវបានគេសង្កេតឃើញផងដែរនៅក្នុងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយសុទ្ធដែលមិនមានភាគល្អិតបរទេស។ ឧទាហរណ៍ វាអាចកើតឡើងលើការប្រែប្រួល (គម្លាតចៃដន្យ) នៃដង់ស៊ីតេ anisotropy ឬការផ្តោតអារម្មណ៍។ ការខ្ចាត់ខ្ចាយបែបនេះត្រូវបានគេហៅថាម៉ូលេគុល។ វាពន្យល់ឧទាហរណ៍ពណ៌ខៀវនៃមេឃ។ ជាការពិតណាស់ យោងទៅតាម (2) កាំរស្មីពណ៌ខៀវ និងពណ៌ខៀវត្រូវបានខ្ចាត់ខ្ចាយខ្លាំងជាងពណ៌ក្រហម និងពណ៌លឿង ដោយសារតែ មាន​ប្រវែង​រលក​ខ្លី​ជាង ដូច្នេះ​ហើយ​ទើប​ធ្វើ​ឱ្យ​ផ្ទៃមេឃ​មាន​ពណ៌​ខៀវ។

សំបុត្រ ៧៨.

បន្ទាត់រាងប៉ូលពន្លឺ- សំណុំនៃបាតុភូតនៃរលកអុបទិក ដែលនៅក្នុងធម្មជាតិឆ្លងកាត់នៃរលកពន្លឺអេឡិចត្រូម៉ាញេទិកត្រូវបានបង្ហាញ។ រលកឆ្លងកាត់- ភាគល្អិតនៃលំយោលមធ្យមក្នុងទិសដៅកាត់កែងទៅនឹងទិសដៅនៃការសាយភាយរលក ( រូបភព១).

រូប ១ រលកឆ្លងកាត់

រលកពន្លឺអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិច ប្លង់រាងប៉ូល(បន្ទាត់រាងប៉ូលលីនេអ៊ែរ) ប្រសិនបើទិសដៅនៃលំយោលនៃវ៉ិចទ័រ E និង B ត្រូវបានជួសជុលយ៉ាងតឹងរ៉ឹង ហើយស្ថិតនៅក្នុងយន្តហោះជាក់លាក់ ( រូបភព១) រលកពន្លឺរាងប៉ូលរបស់យន្តហោះត្រូវបានគេហៅថា ប្លង់រាងប៉ូល(បន្ទាត់រាងប៉ូល) ពន្លឺ។ មិនរាងប៉ូល(ធម្មជាតិ) រលក - រលកពន្លឺអេឡិចត្រូម៉ាញេទិកដែលទិសដៅនៃលំយោលនៃវ៉ិចទ័រ E និង B ក្នុងរលកនេះអាចស្ថិតនៅក្នុងយន្តហោះណាមួយដែលកាត់កែងទៅនឹងវ៉ិចទ័រល្បឿន v ។ ពន្លឺគ្មានប៉ូល- រលកពន្លឺ ដែលទិសដៅនៃលំយោលនៃវ៉ិចទ័រ E និង B ផ្លាស់ប្តូរដោយចៃដន្យ ដូច្នេះគ្រប់ទិសដៅនៃលំយោលនៅក្នុងយន្តហោះដែលកាត់កែងទៅនឹងធ្នឹមនៃការសាយភាយរលកគឺប្រហែលស្មើគ្នា ( រូបភព ២).

រូប ២ ពន្លឺគ្មានប៉ូល

រលកប៉ូល។- ដែលទិសដៅនៃវ៉ិចទ័រ E និង B នៅតែមិនផ្លាស់ប្តូរក្នុងលំហ ឬផ្លាស់ប្តូរយោងទៅតាមច្បាប់ជាក់លាក់មួយ។ វិទ្យុសកម្មដែលទិសដៅនៃវ៉ិចទ័រ E ផ្លាស់ប្តូរដោយចៃដន្យ - មិនរាងប៉ូល. ឧទាហរណ៏នៃវិទ្យុសកម្មបែបនេះអាចជាវិទ្យុសកម្មកំដៅ (អាតូមនិងអេឡិចត្រុងចែកចាយដោយចៃដន្យ) ។ ប្លង់នៃបន្ទាត់រាងប៉ូល។- នេះគឺជាយន្តហោះកាត់កែងទៅនឹងទិសដៅនៃលំយោលនៃវ៉ិចទ័រ E. យន្តការសំខាន់សម្រាប់ការកើតឡើងនៃវិទ្យុសកម្មប៉ូលគឺការខ្ចាត់ខ្ចាយនៃវិទ្យុសកម្មដោយអេឡិចត្រុង អាតូម ម៉ូលេគុល និងភាគល្អិតធូលី។

១.២. ប្រភេទនៃប៉ូល។មានបីប្រភេទនៃប៉ូឡូញ។ ចូរយើងកំណត់ពួកគេ។ 1. លីនេអ៊ែរ កើតឡើងប្រសិនបើវ៉ិចទ័រអគ្គិសនី E រក្សាទីតាំងរបស់វាក្នុងលំហ។ វាតម្រៀបនៃការបន្លិចយន្តហោះដែលវ៉ិចទ័រ E លំយោល។ 2. សារាចរ នេះគឺជាបន្ទាត់រាងប៉ូលដែលកើតឡើងនៅពេលដែលវ៉ិចទ័រអគ្គិសនី E បង្វិលជុំវិញទិសដៅនៃការសាយភាយរលកជាមួយនឹងល្បឿនមុំស្មើទៅនឹងប្រេកង់មុំនៃរលក ខណៈពេលដែលរក្សាបាននូវតម្លៃដាច់ខាតរបស់វា។ បន្ទាត់រាងប៉ូលនេះកំណត់លក្ខណៈទិសដៅនៃការបង្វិលវ៉ិចទ័រ E នៅក្នុងយន្តហោះកាត់កែងទៅនឹងបន្ទាត់នៃការមើលឃើញ។ ឧទាហរណ៏មួយគឺវិទ្យុសកម្ម cyclotron (ប្រព័ន្ធនៃអេឡិចត្រុងបង្វិលក្នុងដែនម៉ាញេទិក) ។ 3. រាងអេលីប កើតឡើងនៅពេលដែលទំហំនៃវ៉ិចទ័រអគ្គិសនី E ផ្លាស់ប្តូរ ដូច្នេះវាពិពណ៌នាអំពីពងក្រពើ (ការបង្វិលវ៉ិចទ័រ E)។ បន្ទាត់រាងអេលីប និងរាងជារង្វង់គឺត្រឹមត្រូវ (ការបង្វិលវ៉ិចទ័រ E កើតឡើងតាមទ្រនិចនាឡិកា ប្រសិនបើអ្នកក្រឡេកមើលទៅរលកសាយភាយ) និងខាងឆ្វេង (ការបង្វិលវ៉ិចទ័រ E កើតឡើងច្រាសទ្រនិចនាឡិកា ប្រសិនបើអ្នកក្រឡេកមើលទៅរលកសាយភាយ)។

ជាការពិតទូទៅបំផុត បន្ទាត់រាងប៉ូលដោយផ្នែក (រលកអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិចប៉ូលដោយផ្នែក) ។ តាមបរិមាណ វាត្រូវបានកំណត់លក្ខណៈដោយបរិមាណជាក់លាក់មួយហៅថា កម្រិតប៉ូល រដែលត្រូវបានកំណត់ជា៖ P = (Imax - Imin) / (Imax + Imin)កន្លែងណា Imax,អ៊ីមីន- ដង់ស៊ីតេលំហូរថាមពលអេឡិចត្រូម៉ាញេទិកខ្ពស់បំផុត និងទាបបំផុតតាមរយៈឧបករណ៍វិភាគ (Polaroid, Nicol prism…) នៅក្នុងការអនុវត្ត ជារឿយៗប៉ូល័រវិទ្យុសកម្មត្រូវបានពិពណ៌នាដោយប៉ារ៉ាម៉ែត្រ Stokes (លំហូរវិទ្យុសកម្មជាមួយនឹងទិសដៅប៉ូលដែលបានផ្តល់ឱ្យត្រូវបានកំណត់) ។

សំបុត្រ ៧៩.

ប្រសិនបើពន្លឺធម្មជាតិធ្លាក់លើចំណុចប្រទាក់រវាង dielectrics ពីរ (ឧទាហរណ៍ ខ្យល់ និងកញ្ចក់) បន្ទាប់មកផ្នែកមួយរបស់វាត្រូវបានឆ្លុះបញ្ចាំង ហើយផ្នែកមួយត្រូវបានឆ្លុះបញ្ចាំង និងបន្តពូជនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកទីពីរ។ ដោយការដាក់ឧបករណ៍វិភាគ (ឧទាហរណ៍ tourmaline) នៅក្នុងផ្លូវនៃធ្នឹមឆ្លុះបញ្ចាំង និងចំណាំងផ្លាត យើងធ្វើឱ្យប្រាកដថា ធ្នឹមដែលឆ្លុះ និងឆ្លុះត្រូវបានប៉ូលដោយផ្នែក៖ នៅពេលដែលឧបករណ៍វិភាគត្រូវបានបង្វិលជុំវិញធ្នឹម អាំងតង់ស៊ីតេពន្លឺនឹងកើនឡើង និងថយចុះជាទៀងទាត់ ( ការផុតពូជពេញលេញមិនត្រូវបានគេសង្កេតឃើញទេ!) ការសិក្សាបន្ថែមបានបង្ហាញថានៅក្នុងធ្នឹមឆ្លុះបញ្ចាំង លំយោលកាត់កែងទៅនឹងយន្តហោះនៃឧប្បត្តិហេតុកើតឡើង (ក្នុងរូបភាព 275 ពួកគេត្រូវបានចង្អុលបង្ហាញដោយចំនុច) នៅក្នុងធ្នឹមឆ្លុះបញ្ចាំង - លំយោលស្របទៅនឹងយន្តហោះនៃឧប្បត្តិហេតុ (បង្ហាញដោយព្រួញ)។

កម្រិតនៃបន្ទាត់រាងប៉ូល (កម្រិតនៃការបំបែកនៃរលកពន្លឺជាមួយនឹងការតំរង់ទិសជាក់លាក់នៃវ៉ិចទ័រអគ្គិសនី (និងម៉ាញេទិច)) អាស្រ័យលើមុំនៃឧប្បត្តិហេតុនៃកាំរស្មីនិងសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរ។ រូបវិទូស្កុតឡេន D. Brewster(១៧៨១-១៨៦៨) ត្រូវបានបង្កើតឡើង ច្បាប់នេះបើយោងតាមដែលនៅមុំនៃឧប្បត្តិហេតុ ខ្ញុំខ (មុំ Brewster) ដែលកំណត់ដោយទំនាក់ទំនង

(ន 21 - សន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរនៃមធ្យមទីពីរទាក់ទងទៅនឹងទីមួយ) ធ្នឹមដែលឆ្លុះបញ្ចាំងគឺមានរាងប៉ូលតាមយន្តហោះ(មានត្រឹមតែលំយោលកាត់កែងទៅនឹងយន្តហោះនៃឧប្បត្តិហេតុ) (រូបភាព 276) ។ ធ្នឹមចំណាំងបែរនៅមុំនៃឧប្បត្តិហេតុខ្ញុំខ រាងប៉ូលដល់អតិបរមា ប៉ុន្តែមិនទាំងស្រុងទេ។

ប្រសិនបើពន្លឺមានឧបទ្ទវហេតុនៅលើចំណុចប្រទាក់នៅមុំ Brewster នោះកាំរស្មីដែលឆ្លុះបញ្ចាំងនិងឆ្លុះបញ្ចាំង កាត់កែងគ្នាទៅវិញទៅមក(tg ខ្ញុំ B=បាប ខ្ញុំ B/cos ខ្ញុំខ, ន 21 = អំពើបាប ខ្ញុំខ / អំពើបាប ខ្ញុំ 2 (ខ្ញុំ 2 - មុំនៃចំណាំងបែរ), whence cos ខ្ញុំ B=បាប ខ្ញុំ២). អាស្រ័យហេតុនេះ ខ្ញុំខ + ខ្ញុំ 2 =  /2 ប៉ុន្តែ ខ្ញុំ’ ខ = ខ្ញុំខ (ច្បាប់នៃការឆ្លុះបញ្ចាំង) ដូច្នេះ ខ្ញុំ’ ខ+ ខ្ញុំ 2 =  /2.

កម្រិតប៉ូលនៃពន្លឺដែលឆ្លុះបញ្ចាំង និងចំណាំងបែរនៅមុំផ្សេងគ្នានៃឧប្បត្តិហេតុអាចត្រូវបានគណនាពីសមីការរបស់ Maxwell ប្រសិនបើយើងគិតពីលក្ខខណ្ឌព្រំដែនសម្រាប់វាលអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិចនៅចំណុចប្រទាក់រវាង dielectrics isotropic ពីរ (ដែលគេហៅថា រូបមន្ត Fresnel) ។

កម្រិតនៃបន្ទាត់រាងប៉ូលនៃពន្លឺចាំងអាចកើនឡើងយ៉ាងខ្លាំង (ដោយការចំណាំងផ្លាតម្តងហើយម្តងទៀត ផ្តល់ថាពន្លឺធ្លាក់រាល់ពេលនៅលើចំណុចប្រទាក់នៅមុំ Brewster) ។ ឧទាហរណ៍ប្រសិនបើកញ្ចក់ ( n= 1.53) កម្រិតប៉ូលនៃធ្នឹមចំណាំងបែរគឺ 15% បន្ទាប់មកបន្ទាប់ពីចំណាំងផ្លាតដោយកញ្ចក់ 8-10 ដាក់លើគ្នាទៅវិញទៅមក ពន្លឺដែលផុសចេញពីប្រព័ន្ធបែបនេះនឹងប្រែជារាងប៉ូលស្ទើរតែទាំងស្រុង។ សំណុំនៃចាននេះត្រូវបានគេហៅថា ជើង។ជើងអាចត្រូវបានប្រើដើម្បីវិភាគពន្លឺប៉ូលទាំងនៅក្នុងការឆ្លុះបញ្ចាំងរបស់វា និងនៅក្នុងការឆ្លុះបញ្ចាំងរបស់វា។

សំបុត្រ ៧៩ (សម្រាប់ស្ពឺ)

ដូចដែលបទពិសោធន៍បានបង្ហាញ ក្នុងអំឡុងពេលនៃការឆ្លុះ និងការឆ្លុះនៃពន្លឺ ពន្លឺដែលឆ្លុះ និងឆ្លុះប្រែទៅជារាងប៉ូល ហើយការឆ្លុះបញ្ចាំង។ ពន្លឺអាចត្រូវបានរាងប៉ូលទាំងស្រុងនៅមុំជាក់លាក់មួយនៃឧប្បត្តិហេតុ ប៉ុន្តែ ពន្លឺតែងតែមានរាងប៉ូលដោយផ្នែក។ ដោយផ្អែកលើរូបមន្តរបស់ Frinel វាអាចត្រូវបានបង្ហាញថាការឆ្លុះបញ្ចាំង។ ពន្លឺ​ត្រូវ​បាន​កំណត់​រាងប៉ូល​ក្នុង​ប្លង់​កាត់​កែង​ទៅ​នឹង​យន្តហោះ​នៃ​ឧប្បត្តិហេតុ និង​ការ​ឆ្លុះ។ ពន្លឺ​ត្រូវ​បាន​រាងប៉ូល​ក្នុង​យន្តហោះ​ស្រប​នឹង​យន្តហោះ​នៃ​ឧប្បត្តិហេតុ។

មុំនៃឧប្បត្តិហេតុដែលការឆ្លុះបញ្ចាំង ពន្លឺត្រូវបានរាងប៉ូលពេញលេញត្រូវបានគេហៅថាមុំរបស់ Brewster ។ មុំរបស់ Brewster ត្រូវបានកំណត់ពីច្បាប់របស់ Brewster: -Brewster's law ក្នុងករណីនេះមុំរវាងការឆ្លុះបញ្ចាំង។ និងបំបែក។ កាំរស្មីនឹងស្មើគ្នា។ សម្រាប់ប្រព័ន្ធកញ្ចក់ខ្យល់ មុំ Brewster គឺស្មើគ្នា។ ដើម្បីទទួលបានបន្ទាត់រាងប៉ូលល្អ i.e. នៅពេលដែលពន្លឺត្រូវបានឆ្លុះបញ្ចាំង ផ្ទៃដែលខូចជាច្រើនត្រូវបានគេប្រើប្រាស់ ដែលត្រូវបានគេហៅថាជើងរបស់ Stoletov ។

សំបុត្រ 80.

បទពិសោធន៍បង្ហាញថាក្នុងអំឡុងពេលអន្តរកម្មនៃពន្លឺជាមួយរូបធាតុ សកម្មភាពសំខាន់ (សរីរវិទ្យា រូបវិទ្យា រូបវិទ្យា។ ដូច្នេះ ដើម្បីពណ៌នាអំពីលំនាំនៃពន្លឺប៉ូលឡាញយ៍ ឥរិយាបថរបស់វ៉ិចទ័រត្រូវបានត្រួតពិនិត្យ។

យន្តហោះដែលបង្កើតឡើងដោយវ៉ិចទ័រ ហើយត្រូវបានគេហៅថា ប្លង់ប៉ូល

ប្រសិនបើលំយោលវ៉ិចទ័រកើតឡើងនៅក្នុងយន្តហោះថេរមួយ នោះពន្លឺ (ធ្នឹម) ត្រូវបានគេហៅថាបន្ទាត់រាងប៉ូលលីនេអ៊ែរ។ វាត្រូវបានកំណត់តាមអំពើចិត្តដូចខាងក្រោម។ ប្រសិនបើធ្នឹមមានរាងប៉ូលនៅក្នុងយន្តហោះកាត់កែង (នៅក្នុងយន្តហោះ xzសូមមើលរូបភព។ 2 នៅក្នុងការបង្រៀនទីពីរ) បន្ទាប់មកវាត្រូវបានតំណាង។

ពន្លឺធម្មជាតិ (ពីប្រភពធម្មតា ព្រះអាទិត្យ) មានរលកដែលមានភាពខុសគ្នា និងបែងចែកដោយចៃដន្យនៃប្លង់ប៉ូល (សូមមើលរូបភាពទី 3)។

ពន្លឺធម្មជាតិ ជួនកាលគេហៅថា ពន្លឺធម្មជាតិ។ វាត្រូវបានគេហៅថាមិនរាងប៉ូលផងដែរ។

ប្រសិនបើក្នុងអំឡុងពេលនៃការសាយភាយនៃរលក វ៉ិចទ័របង្វិល ហើយនៅពេលដំណាលគ្នានោះ ចុងបញ្ចប់នៃវ៉ិចទ័រពិពណ៌នាអំពីរង្វង់មួយ នោះពន្លឺបែបនេះត្រូវបានគេហៅថារាងជារង្វង់រាងជារង្វង់ ហើយបន្ទាត់រាងប៉ូលគឺមានរាងជារង្វង់ ឬរាងជារង្វង់ (ស្តាំ ឬឆ្វេង)។ វាក៏មានបន្ទាត់រាងអេលីបផងដែរ។

មានឧបករណ៍អុបទិក (ខ្សែភាពយន្ត ចាន។ល។) - ប៉ូឡារីស័រដែលបញ្ចេញពន្លឺរាងប៉ូលលីនេអ៊ែរ ឬពន្លឺប៉ូលដោយផ្នែកពីពន្លឺធម្មជាតិ។

Polarizers ដែលប្រើដើម្បីវិភាគប៉ូលនៃពន្លឺត្រូវបានគេហៅថា អ្នកវិភាគ.

យន្តហោះនៃប៉ូឡារីស័រ (ឬអ្នកវិភាគ) គឺជាយន្តហោះនៃបន្ទាត់រាងប៉ូលនៃពន្លឺដែលបញ្ជូនដោយប៉ូឡារីស័រ (ឬអ្នកវិភាគ) ។

អនុញ្ញាតឱ្យ polarizer (ឬអ្នកវិភាគ) ជាឧបទ្ទវហេតុជាមួយពន្លឺប៉ូលលីនេអ៊ែរជាមួយនឹងទំហំមួយ។ អ៊ី 0. ទំហំនៃពន្លឺដែលបានបញ្ជូននឹងមាន អ៊ី = អ៊ី 0 កូស j, និងអាំងតង់ស៊ីតេ ខ្ញុំ = ខ្ញុំ 0 cos 2 j.

រូបមន្តនេះបង្ហាញ ច្បាប់ Malus:

អាំងតង់ស៊ីតេនៃពន្លឺប៉ូលលីនេអ៊ែរដែលឆ្លងកាត់ឧបករណ៍វិភាគគឺសមាមាត្រទៅនឹងការ៉េនៃកូស៊ីនុសនៃមុំ jរវាងយន្តហោះនៃលំយោលនៃពន្លឺឧបទ្ទវហេតុ និងយន្តហោះរបស់ឧបករណ៍វិភាគ។

សំបុត្រ 80 (សម្រាប់ស្ពឺ)

Polarizers គឺជាឧបករណ៍ដែលធ្វើឱ្យវាអាចទទួលបានពន្លឺប៉ូឡារីស។ ឧបករណ៍វិភាគគឺជាឧបករណ៍ដែលអ្នកអាចវិភាគថាតើពន្លឺមានប៉ូឡារីសឬអត់។ តាមរចនាសម្ព័ន ប៉ូឡារីស័រ និងឧបករណ៍វិភាគគឺដូចគ្នា ដូច្នេះគ្រប់ទិសដៅនៃវ៉ិចទ័រ E គឺប្រហែលស្មើគ្នា។ វ៉ិចទ័រ​អាច​ត្រូវ​បាន​បំបែក​ជា​សមាសភាគ​កាត់​កែង​ទៅ​វិញ​ទៅ​មក​ពីរ​: មួយ​គឺ​ស្រប​ទៅ​នឹង​ប្លង់​ប៉ូល​នៃ​បន្ទាត់​រាងប៉ូល​ និង​មួយ​ទៀត​កាត់​កែង​ទៅ​វា។

ជាក់ស្តែង អាំងតង់ស៊ីតេនៃពន្លឺដែលចាកចេញពីប៉ូឡារីស័រនឹងស្មើគ្នា។ ចូរយើងសម្គាល់អាំងតង់ស៊ីតេនៃពន្លឺដែលចាកចេញពីប៉ូឡារីស័រដោយ () ប្រសិនបើឧបករណ៍វិភាគត្រូវបានដាក់នៅលើផ្លូវនៃប៉ូល័រ នោះប្លង់មេដែលបង្កើតមុំជាមួយ ប្លង់សំខាន់នៃប៉ូល័របន្ទាប់មកអាំងតង់ស៊ីតេនៃពន្លឺដែលចាកចេញពីឧបករណ៍វិភាគត្រូវបានកំណត់ដោយច្បាប់។

សំបុត្រ ៨១.

ដោយសិក្សាពីពន្លឺនៃដំណោះស្រាយនៃអំបិលអ៊ុយរ៉ាញ៉ូមក្រោមសកម្មភាពនៃកាំរស្មីរ៉ាដ្យូម រូបវិទូសូវៀត P. A. Cherenkov បានទាក់ទាញការយកចិត្តទុកដាក់ចំពោះការពិតដែលថាទឹកខ្លួនឯងបញ្ចេញពន្លឺដែលមិនមានអំបិលអ៊ុយរ៉ាញ៉ូមទេ។ វាបានប្រែក្លាយថានៅពេលដែលកាំរស្មី (មើលវិទ្យុសកម្មហ្គាម៉ា) ត្រូវបានឆ្លងកាត់សារធាតុរាវសុទ្ធ ពួកវាទាំងអស់ចាប់ផ្តើមបញ្ចេញពន្លឺ។ S. I. Vavilov ក្រោមការដឹកនាំរបស់ P. A. Cherenkov បានធ្វើការសន្មត់ថាពន្លឺត្រូវបានផ្សារភ្ជាប់ជាមួយនឹងចលនានៃអេឡិចត្រុងដែលគោះចេញដោយរ៉ាដ្យូម quanta ពីអាតូម។ ជាការពិតណាស់ ពន្លឺគឺពឹងផ្អែកយ៉ាងខ្លាំងទៅលើទិសដៅនៃដែនម៉ាញេទិចនៅក្នុងអង្គធាតុរាវ (នេះបង្ហាញថាមូលហេតុរបស់វាគឺចលនារបស់អេឡិចត្រុង)។

ប៉ុន្តែហេតុអ្វីបានជាអេឡិចត្រុងផ្លាស់ទីក្នុងអង្គធាតុរាវបញ្ចេញពន្លឺ? ចម្លើយត្រឹមត្រូវចំពោះសំណួរនេះត្រូវបានផ្តល់ឱ្យនៅឆ្នាំ 1937 ដោយអ្នករូបវិទ្យាសូវៀត I. E. Tamm និង I. M. Frank ។

អេឡិចត្រុងដែលផ្លាស់ទីក្នុងសារធាតុមួយ ធ្វើអន្តរកម្មជាមួយអាតូមជុំវិញ។ នៅក្រោមសកម្មភាពនៃវាលអគ្គិសនីរបស់វា អេឡិចត្រុងអាតូមិក និងនុយក្លេអ៊ែត្រូវបានផ្លាស់ទីលំនៅក្នុងទិសដៅផ្ទុយគ្នា - ឧបករណ៍ផ្ទុកត្រូវបានប៉ូឡូញ។ Polarizing ហើយបន្ទាប់មកត្រឡប់ទៅសភាពដើមវិញ អាតូមនៃឧបករណ៍ផ្ទុកដែលមានទីតាំងនៅតាមគន្លងរបស់អេឡិចត្រុង បញ្ចេញរលកពន្លឺអេឡិចត្រូម៉ាញេទិក។ ប្រសិនបើល្បឿនអេឡិចត្រុង v តិចជាងល្បឿននៃការសាយភាយពន្លឺនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុក (-លិបិក្រមចំណាំងបែរ) នោះវាលអេឡិចត្រុងនឹងវ៉ាដាច់អេឡិចត្រុង ហើយសារធាតុនឹងមានពេលប៉ូលក្នុងលំហនៅខាងមុខអេឡិចត្រុង។ បន្ទាត់រាងប៉ូលរបស់ឧបករណ៍ផ្ទុកនៅពីមុខអេឡិចត្រុង និងខាងក្រោយគឺផ្ទុយគ្នាក្នុងទិសដៅ ហើយវិទ្យុសកម្មនៃអាតូមប៉ូលដែលផ្ទុយគ្នា "បន្ថែមឡើង" "ពន្លត់" គ្នាទៅវិញទៅមក។ នៅពេលដែលអាតូមដែលអេឡិចត្រុងមិនទាន់ទៅដល់ នោះមិនមានពេលប៉ូលា ហើយវិទ្យុសកម្មលេចឡើង តម្រង់តាមស្រទាប់រាងសាជីតូចចង្អៀតដែលមានចំនុចកំពូលស្របគ្នានឹងអេឡិចត្រុងដែលកំពុងផ្លាស់ទី និងមុំនៅចំនុចកំពូល គ។ រូបរាងនៃ "កោណ" ពន្លឺនិងលក្ខខណ្ឌនៃវិទ្យុសកម្មអាចទទួលបានពីគោលការណ៍ទូទៅនៃការសាយភាយរលក។

អង្ករ។ 1. យន្តការនៃការបង្កើតផ្នែកខាងមុខរលក

អនុញ្ញាតឱ្យអេឡិចត្រុងផ្លាស់ទីតាមអ័ក្ស OE (សូមមើលរូបទី 1) នៃឆានែលទទេតូចចង្អៀតបំផុតនៅក្នុងសារធាតុថ្លាដូចគ្នាជាមួយនឹងសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរ (ត្រូវការឆានែលទទេដើម្បីកុំឱ្យគិតពីការប៉ះទង្គិចនៃអេឡិចត្រុងជាមួយអាតូមក្នុង ការពិចារណាទ្រឹស្តី) ។ ចំណុចណាមួយនៅលើបន្ទាត់ OE ដែលកាន់កាប់ដោយអេឡិចត្រុងជាបន្តបន្ទាប់នឹងក្លាយជាចំណុចកណ្តាលនៃការបញ្ចេញពន្លឺ។ រលកដែលផុសចេញពីចំណុចបន្តបន្ទាប់ O, D, E ជ្រៀតជ្រែកគ្នាទៅវិញទៅមក ហើយត្រូវបានពង្រីកប្រសិនបើភាពខុសគ្នាដំណាក់កាលរវាងពួកវាគឺសូន្យ (សូមមើលការជ្រៀតជ្រែក)។ លក្ខខណ្ឌនេះគឺពេញចិត្តចំពោះទិសដៅដែលបង្កើតមុំ 0 ជាមួយនឹងគន្លងនៃអេឡិចត្រុង។ មុំ 0 ត្រូវបានកំណត់ដោយសមាមាត្រ: ។

ជាការពិត ពិចារណារលកពីរដែលបញ្ចេញក្នុងទិសដៅនៅមុំ 0 ទៅល្បឿនអេឡិចត្រុងពីចំណុចពីរនៃគន្លង - ចំណុច O និងចំណុច D ដែលបំបែកដោយចម្ងាយ។ នៅចំណុច B ដេកលើបន្ទាត់ត្រង់ BE កាត់កែងទៅ OB រលកទីមួយនៅពេលដល់ចំណុច F ដេកលើបន្ទាត់ត្រង់ BE រលកដែលបញ្ចេញចេញពីចំណុចនឹងមកដល់នៅពេលក្រោយការបំភាយឧស្ម័ន។ រលក​ពី​ចំណុច O. រលក​ទាំង​ពីរ​នេះ​នឹង​ស្ថិត​ក្នុង​ដំណាក់កាល ពោល​គឺ​បន្ទាត់​ត្រង់​នឹង​ជា​រលក​ខាងមុខ ប្រសិនបើ​ពេលវេលា​ទាំងនេះ​ស្មើគ្នា ៖ ។ នោះជាលក្ខខណ្ឌនៃសមភាពនៃពេលវេលាផ្តល់ឱ្យ។ នៅគ្រប់ទិសទី ពន្លឺនឹងត្រូវបានពន្លត់ដោយសារតែការរំខាននៃរលកដែលបញ្ចេញចេញពីផ្នែកនៃគន្លងដែលបំបែកដោយចម្ងាយ D. តម្លៃនៃ D ត្រូវបានកំណត់ដោយសមីការជាក់ស្តែងដែល T គឺជារយៈពេលនៃលំយោលពន្លឺ។ សមីការនេះតែងតែមានដំណោះស្រាយប្រសិនបើ។

ប្រសិនបើ ទិសដៅដែលរលកវិទ្យុសកម្ម ជ្រៀតជ្រែក ពង្រីកមិនមាន មិនអាចធំជាង 1 បានទេ។

អង្ករ។ 2. ការចែកចាយរលកសំឡេង និងការបង្កើតរលកឆក់កំឡុងពេលចលនារាងកាយ

វិទ្យុសកម្មត្រូវបានគេសង្កេតឃើញលុះត្រាតែ .

តាមការពិសោធន៍ អេឡិចត្រុងហោះហើរក្នុងមុំរឹងកំណត់ដោយមានការរីករាលដាលជាក់លាក់មួយក្នុងល្បឿន ហើយជាលទ្ធផល វិទ្យុសកម្មសាយភាយក្នុងស្រទាប់រាងសាជីនៅជិតទិសដៅសំខាន់ដែលកំណត់ដោយមុំ។

នៅក្នុងការពិចារណារបស់យើង យើងបានធ្វេសប្រហែសចំពោះការបន្ថយល្បឿននៃអេឡិចត្រុង។ នេះពិតជាអាចទទួលយកបាន ដោយសារការខាតបង់ដោយសារវិទ្យុសកម្ម Vavilov-Cherenkov មានទំហំតូច ហើយតាមការប៉ាន់ស្មានដំបូង យើងអាចសន្មត់ថាថាមពលដែលបាត់បង់ដោយអេឡិចត្រុងមិនប៉ះពាល់ដល់ល្បឿនរបស់វាទេ ហើយវាមានចលនាស្មើគ្នា។ នេះគឺជាភាពខុសគ្នាជាមូលដ្ឋាននិងភាពមិនធម្មតានៃវិទ្យុសកម្ម Vavilov-Cherenkov ។ ជា​ធម្មតា​គិត​ថ្លៃ​ដោយ​មាន​ការ​បង្កើន​ល្បឿន​យ៉ាង​សំខាន់។

អេឡិចត្រុងដែលបញ្ចេញពន្លឺរបស់វា ប្រៀបដូចជាយន្តហោះដែលហោះក្នុងល្បឿនធំជាងល្បឿនសំឡេង។ ក្នុងករណីនេះ រលកឆក់រាងសាជីក៏សាយភាយនៅពីមុខយន្តហោះដែរ (សូមមើលរូបទី 2)។

ចំណាំងបែរត្រូវបានគេហៅថាជាលេខអរូបីជាក់លាក់ ដែលកំណត់លក្ខណៈនៃថាមពលចំណាំងបែររបស់ឧបករណ៍ផ្ទុកថ្លាណាមួយ។ វាជាទម្លាប់ក្នុងការចាត់តាំង it n. មានសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរដាច់ខាត និងមេគុណទាក់ទង។

ទីមួយត្រូវបានគណនាដោយប្រើរូបមន្តមួយក្នុងចំណោមរូបមន្តពីរ៖

n = sin α / sin β = const (ដែល sin α គឺជាស៊ីនុសនៃមុំនៃឧប្បត្តិហេតុ ហើយ sin β គឺជាស៊ីនុសនៃពន្លឺដែលចូលទៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកដែលកំពុងពិចារណាពីទទេ)

n = c / υ λ (ដែល c ជាល្បឿននៃពន្លឺនៅក្នុងកន្លែងទំនេរ υ λ គឺជាល្បឿននៃពន្លឺនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកដែលកំពុងសិក្សា)។

នៅទីនេះ ការគណនាបង្ហាញពីចំនួនដងដែលពន្លឺផ្លាស់ប្តូរល្បឿននៃការសាយភាយរបស់វានៅពេលនៃការផ្លាស់ប្តូរពីកន្លែងទំនេរទៅជាឧបករណ៍ផ្ទុកថ្លា។ តាមវិធីនេះ សន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរ (ដាច់ខាត) ត្រូវបានកំណត់។ ដើម្បីស្វែងយល់ពីសាច់ញាតិ សូមប្រើរូបមន្ត៖

នោះគឺសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរដាច់ខាតនៃសារធាតុនៃដង់ស៊ីតេផ្សេងៗគ្នា ដូចជាខ្យល់ និងកញ្ចក់ត្រូវបានពិចារណា។

និយាយជាទូទៅ មេគុណដាច់ខាតនៃអង្គធាតុណាមួយ មិនថាឧស្ម័ន រាវ ឬរឹង តែងតែធំជាង 1។ ជាទូទៅ តម្លៃរបស់វាមានចាប់ពី 1 ដល់ 2។ តម្លៃនេះអាចលើសពី 2 តែក្នុងករណីពិសេសប៉ុណ្ណោះ។ តម្លៃនៃប៉ារ៉ាម៉ែត្រនេះសម្រាប់បរិស្ថានមួយចំនួន៖

តម្លៃនេះនៅពេលអនុវត្តទៅលើសារធាតុធម្មជាតិដែលពិបាកបំផុតនៅលើភពផែនដីគឺពេជ្រគឺ 2.42 ។ ជាញឹកញាប់ណាស់នៅពេលធ្វើការស្រាវជ្រាវវិទ្យាសាស្ត្រជាដើម វាត្រូវបានទាមទារដើម្បីដឹងពីសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរនៃទឹក។ ប៉ារ៉ាម៉ែត្រនេះគឺ 1.334 ។

ដោយសារប្រវែងរលកគឺជាសូចនាករ ពិតណាស់មិនថេរ លិបិក្រមមួយត្រូវបានផ្តល់ទៅឱ្យអក្សរ n ។ តម្លៃរបស់វាជួយឱ្យយល់ពីរលកនៃវិសាលគមមេគុណនេះសំដៅលើ។ នៅពេលពិចារណាសារធាតុដូចគ្នា ប៉ុន្តែជាមួយនឹងការកើនឡើងនៃរលកពន្លឺ សន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរនឹងថយចុះ។ កាលៈទេសៈនេះបណ្តាលឱ្យការរលាយនៃពន្លឺទៅជាវិសាលគមនៅពេលឆ្លងកាត់កញ្ចក់ ព្រីស ជាដើម។

តាមតម្លៃនៃសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរ អ្នកអាចកំណត់ឧទាហរណ៍ថាតើសារធាតុមួយត្រូវបានរំលាយនៅក្នុងសារធាតុមួយទៀត។ នេះមានប្រយោជន៍ ជាឧទាហរណ៍ ក្នុងការញ៉ាំ ឬនៅពេលដែលអ្នកត្រូវដឹងពីកំហាប់នៃជាតិស្ករ ផ្លែឈើ ឬផ្លែប៊ឺរីនៅក្នុងទឹកផ្លែឈើ។ សូចនាករនេះមានសារៈសំខាន់ផងដែរក្នុងការកំណត់គុណភាពនៃផលិតផលប្រេង ហើយនៅក្នុងគ្រឿងអលង្ការ នៅពេលដែលចាំបាច់ត្រូវបញ្ជាក់ពីភាពត្រឹមត្រូវនៃថ្ម។ល។

បើគ្មានការប្រើប្រាស់សារធាតុណាមួយទេ មាត្រដ្ឋានដែលអាចមើលឃើញនៅក្នុងកែវភ្នែករបស់ឧបករណ៍នឹងមានពណ៌ខៀវទាំងស្រុង។ ប្រសិនបើអ្នកទម្លាក់ទឹកចម្រោះធម្មតានៅលើព្រីស ជាមួយនឹងការក្រិតឧបករណ៍ត្រឹមត្រូវ ព្រំដែននៃពណ៌ខៀវ និងសនឹងឆ្លងកាត់យ៉ាងតឹងរ៉ឹងតាមសញ្ញាសូន្យ។ នៅពេលពិនិត្យសារធាតុមួយផ្សេងទៀត វានឹងផ្លាស់ប្តូរតាមមាត្រដ្ឋាន យោងទៅតាមសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរដែលវាមាន។

ការបែកខ្ញែកពន្លឺគឺជាការពឹងផ្អែកនៃសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរ នសារធាតុនៅលើរលកនៃពន្លឺ (នៅក្នុងកន្លែងទំនេរ)

ឬដែលដូចគ្នា ការពឹងផ្អែកនៃល្បឿនដំណាក់កាលនៃរលកពន្លឺលើប្រេកង់៖

ការបែកខ្ញែកនៃសារធាតុត្រូវបានគេហៅថាដេរីវេនៃ ននៅលើ

ការបែកខ្ចាត់ខ្ចាយ - ការពឹងផ្អែកនៃសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរនៃសារធាតុមួយនៅលើប្រេកង់នៃរលក - បង្ហាញដោយខ្លួនវាជាពិសេសភ្លឺនិងស្រស់ស្អាតរួមជាមួយឥទ្ធិពលនៃ birefringence (សូមមើលវីដេអូ 6.6 ក្នុងកថាខណ្ឌមុន) សង្កេតឃើញនៅពេលដែលពន្លឺឆ្លងកាត់សារធាតុ anisotropic ។ ការពិតគឺថាសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរនៃរលកធម្មតា និងវិសាមញ្ញ អាស្រ័យលើភាពញឹកញាប់នៃរលក។ ជាលទ្ធផលពណ៌ (ប្រេកង់) នៃពន្លឺដែលបញ្ជូនតាមរយៈសារធាតុ anisotropic ដែលដាក់នៅចន្លោះប៉ូឡារីស័រពីរគឺអាស្រ័យលើកម្រាស់នៃស្រទាប់នៃសារធាតុនេះ និងនៅលើមុំរវាងយន្តហោះបញ្ជូននៃប៉ូល័រ។

ចំពោះសារធាតុគ្មានពណ៌ថ្លាទាំងអស់នៅក្នុងផ្នែកដែលអាចមើលឃើញនៃវិសាលគម ជាមួយនឹងការថយចុះនៃរលកពន្លឺ សន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរកើនឡើង ពោលគឺការបែកខ្ចាត់ខ្ចាយនៃសារធាតុគឺអវិជ្ជមាន :. (រូប ៦.៧ តំបន់ ១-២, ៣-៤)

ប្រសិនបើសារធាតុស្រូបពន្លឺក្នុងជួររលកពន្លឺជាក់លាក់មួយ (ប្រេកង់) នោះ នៅក្នុងតំបន់ស្រូបយក ការបែកខ្ចាត់ខ្ចាយ

ប្រែទៅជាវិជ្ជមានហើយត្រូវបានគេហៅថា មិនធម្មតា (រូបភាព ៦.៧ តំបន់ ២–៣)។

អង្ករ។ ៦.៧. ការពឹងផ្អែកនៃការ៉េនៃសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរ (ខ្សែកោងរឹង) និងមេគុណនៃការស្រូបពន្លឺដោយសារធាតុ
(ខ្សែកោងដាច់ ៗ ) នៅលើប្រវែងរលកលីត្រនៅជិតក្រុមស្រូបទាញមួយ។()

ញូតុនក៏បានសិក្សាការបែកខ្ញែកធម្មតាដែរ។ ការរលាយនៃពន្លឺពណ៌សទៅជាវិសាលគមនៅពេលឆ្លងកាត់ព្រីសគឺជាផលវិបាកនៃការបែកខ្ញែកនៃពន្លឺ។ នៅពេលដែលពន្លឺពណ៌សឆ្លងកាត់កញ្ចក់កញ្ចក់ ក វិសាលគមចម្រុះពណ៌ (រូបភាព 6.8) ។

អង្ករ។ ៦.៨. ការឆ្លងកាត់នៃពន្លឺពណ៌សតាមរយៈព្រីសមួយ: ដោយសារតែភាពខុសគ្នានៃសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរនៃកញ្ចក់សម្រាប់ខុសគ្នា
ប្រវែងរលក ធ្នឹមត្រូវបានបំបែកទៅជាសមាសធាតុ monochromatic - វិសាលគមមួយលេចឡើងនៅលើអេក្រង់

ពន្លឺក្រហមមានរលកវែងបំផុត និងសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរទាបបំផុត ដូច្នេះកាំរស្មីក្រហមត្រូវបានផ្លាតដោយព្រីសតិចជាងអ្នកដទៃ។ នៅជាប់នឹងពួកវានឹងមានកាំរស្មីពណ៌ទឹកក្រូច បន្ទាប់មកពណ៌លឿង បៃតង ខៀវ ខៀវ និងចុងក្រោយពន្លឺពណ៌ស្វាយ។ ឧប្បត្តិហេតុពន្លឺពណ៌សដ៏ស្មុគស្មាញនៅលើព្រីមត្រូវបានបំបែកទៅជាសមាសធាតុ monochromatic (វិសាលគម) ។

ឧទាហរណ៍សំខាន់នៃការបែកខ្ញែកគឺឥន្ទធនូ។ ឥន្ទធនូត្រូវបានគេសង្កេតឃើញ ប្រសិនបើព្រះអាទិត្យនៅពីក្រោយអ្នកសង្កេតការណ៍។ កាំរស្មីក្រហម និងវីយ៉ូឡែតត្រូវបានឆ្លុះបញ្ចាំងដោយដំណក់ទឹកស្វ៊ែរ ហើយឆ្លុះបញ្ចាំងពីផ្ទៃខាងក្នុងរបស់វា។ កាំរស្មីក្រហមត្រូវបានឆ្លុះបញ្ចាំងតិចជាង ហើយធ្លាក់ចូលទៅក្នុងភ្នែករបស់អ្នកសង្កេតការណ៍ពីដំណក់ទឹកនៅកម្ពស់ខ្ពស់។ ដូច្នេះហើយ ឥន្ទធនូខាងលើតែងតែប្រែជាពណ៌ក្រហម (រូបភាព ២៦.៨)។

អង្ករ។ ៦.៩. រូបរាងនៃឥន្ទធនូ

ដោយប្រើច្បាប់នៃការឆ្លុះបញ្ចាំង និងការឆ្លុះនៃពន្លឺ វាគឺអាចធ្វើទៅបានដើម្បីគណនាផ្លូវនៃកាំរស្មីពន្លឺជាមួយនឹងការឆ្លុះបញ្ចាំងសរុប និងការបែកខ្ចាត់ខ្ចាយនៅក្នុងដំណក់ទឹកភ្លៀង។ វាប្រែថាកាំរស្មីខ្ចាត់ខ្ចាយជាមួយនឹងអាំងតង់ស៊ីតេដ៏អស្ចារ្យបំផុតក្នុងទិសដៅដែលបង្កើតជាមុំប្រហែល 42 °ជាមួយនឹងទិសដៅនៃកាំរស្មីព្រះអាទិត្យ (រូបភាព 6.10) ។

អង្ករ។ ៦.១០. ទីតាំងឥន្ទធនូ

ទីតាំងនៃចំណុចបែបនេះគឺជារង្វង់ដែលស្ថិតនៅចំកណ្តាលចំណុច 0. ផ្នែកមួយត្រូវបានលាក់ពីអ្នកសង្កេតការណ៍ រនៅក្រោមផ្តេក ធ្នូខាងលើផ្តេកគឺជាឥន្ទធនូដែលអាចមើលឃើញ។ វាក៏អាចធ្វើទៅបានផងដែរនូវការឆ្លុះបញ្ចាំងពីរដងនៃកាំរស្មីនៅក្នុងតំណក់ទឹកភ្លៀង ដែលបណ្តាលឱ្យមានឥន្ទធនូលំដាប់ទីពីរ ពន្លឺដែលតាមធម្មជាតិគឺតិចជាងពន្លឺនៃឥន្ធនូចម្បង។ សម្រាប់នាងទ្រឹស្ដីផ្តល់មុំមួយ។ 51 ° ពោលគឺឥន្ទធនូលំដាប់ទីពីរស្ថិតនៅខាងក្រៅមេ។ នៅក្នុងវា លំដាប់នៃពណ៌គឺបញ្ច្រាស់៖ ធ្នូខាងក្រៅមានពណ៌ស្វាយ ហើយធ្នូខាងក្រោមមានពណ៌ក្រហម។ ឥន្ទធនូនៃការបញ្ជាទិញទីបីនិងខ្ពស់ជាងនេះកម្រត្រូវបានគេសង្កេតឃើញណាស់។

ទ្រឹស្តីបឋមនៃការបែកខ្ញែក។ការពឹងផ្អែកនៃសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរនៃសារធាតុលើប្រវែងនៃរលកអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិច (ប្រេកង់) ត្រូវបានពន្យល់ដោយផ្អែកលើទ្រឹស្តីនៃការយោលដោយបង្ខំ។ និយាយយ៉ាងតឹងរឹង ចលនារបស់អេឡិចត្រុងនៅក្នុងអាតូម (ម៉ូលេគុល) គោរពច្បាប់នៃមេកានិចកង់ទិច។ ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយ សម្រាប់ការយល់ដឹងតាមលក្ខណៈគុណភាពនៃបាតុភូតអុបទិក មនុស្សម្នាក់អាចបង្ខាំងខ្លួនឯងទៅនឹងគំនិតនៃអេឡិចត្រុងដែលចងនៅក្នុងអាតូម (ម៉ូលេគុល) ដោយកម្លាំងយឺតមួយ។ នៅពេលដែលងាកចេញពីទីតាំងលំនឹង អេឡិចត្រុងបែបនេះចាប់ផ្តើមលំយោល បាត់បង់ថាមពលបន្តិចម្តងៗទៅនឹងវិទ្យុសកម្មនៃរលកអេឡិចត្រូម៉ាញេទិក ឬផ្ទេរថាមពលរបស់ពួកគេទៅកាន់បន្ទះឈើ និងកំដៅសារធាតុ។ ជាលទ្ធផលនៃការនេះ, លំយោលនឹងត្រូវបានសើម។

នៅពេលឆ្លងកាត់រូបធាតុ រលកអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិចធ្វើសកម្មភាពលើអេឡិចត្រុងនីមួយៗដោយកម្លាំង Lorentz៖

កន្លែងណា v-ល្បឿននៃអេឡិចត្រុងលំយោល។ នៅក្នុងរលកអេឡិចត្រូម៉ាញេទិកសមាមាត្រនៃភាពខ្លាំងនៃវាលម៉ាញេទិកនិងអគ្គិសនីគឺ

ដូច្នេះ វាមិនពិបាកក្នុងការប៉ាន់ប្រមាណសមាមាត្រនៃកម្លាំងអគ្គិសនី និងម៉ាញេទិកដែលធ្វើសកម្មភាពលើអេឡិចត្រុងទេ៖

អេឡិចត្រុងនៅក្នុងរូបធាតុផ្លាស់ទីក្នុងល្បឿនទាបជាងល្បឿនពន្លឺនៅក្នុងកន្លែងទំនេរ៖

កន្លែងណា - ទំហំនៃកម្លាំងវាលអគ្គិសនីនៅក្នុងរលកពន្លឺ - ដំណាក់កាលនៃរលក កំណត់ដោយទីតាំងនៃអេឡិចត្រុងដែលបានពិចារណា។ ដើម្បីធ្វើឱ្យការគណនាសាមញ្ញ យើងធ្វេសប្រហែសចំពោះការធ្វើឱ្យសើម និងសរសេរសមីការនៃចលនាអេឡិចត្រុងក្នុងទម្រង់

ដែលជាកន្លែងដែល ជាប្រេកង់ធម្មជាតិនៃលំយោលនៃអេឡិចត្រុងនៅក្នុងអាតូមមួយ។ យើងបានពិចារណារួចហើយនូវដំណោះស្រាយនៃសមីការ inhomogeneous ឌីផេរ៉ង់ស្យែលបែបនេះមុន និងទទួលបាន

ដូច្នេះការផ្លាស់ទីលំនៅរបស់អេឡិចត្រុងពីទីតាំងលំនឹងគឺសមាមាត្រទៅនឹងកម្លាំងនៃវាលអគ្គិសនី។ ការផ្លាស់ទីលំនៅរបស់ស្នូលចេញពីទីតាំងលំនឹងអាចត្រូវបានធ្វេសប្រហែស ដោយហេតុថា ម៉ាស់របស់នុយក្លេអ៊ែមានទំហំធំណាស់ បើធៀបនឹងម៉ាស់អេឡិចត្រុង។

អាតូមដែលមានអេឡិចត្រុងផ្លាស់ទីលំនៅ ទទួលបានពេលឌីប៉ូល។

(សម្រាប់ភាពសាមញ្ញ អនុញ្ញាតឱ្យយើងសន្មត់ថាមានអេឡិចត្រុង "អុបទិក" តែមួយនៅក្នុងអាតូម ការផ្លាស់ទីលំនៅដែលធ្វើឱ្យមានការរួមចំណែកយ៉ាងសំខាន់ដល់ប៉ូលឡាញីសៀ)។ ប្រសិនបើបរិមាណឯកតាមាន នអាតូមបន្ទាប់មកប៉ូលនៃមធ្យម (ពេលឌីប៉ូលក្នុងមួយឯកតាបរិមាណ) អាចត្រូវបានសរសេរជា

នៅក្នុងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយជាក់ស្តែង ប្រភេទផ្សេងគ្នានៃលំយោលបន្ទុក (ក្រុមនៃអេឡិចត្រុង ឬអ៊ីយ៉ុង) គឺអាចធ្វើទៅបាន ដែលរួមចំណែកដល់ការបំប្លែងរាងប៉ូល។ ប្រភេទនៃការរំញ័រទាំងនេះអាចមានបរិមាណបន្ទុកខុសៗគ្នា អ៊ី ខ្ញុំនិងមហាជន t ខ្ញុំក៏ដូចជាប្រេកង់ធម្មជាតិផ្សេងៗ (យើងនឹងសម្គាល់ពួកវាដោយសន្ទស្សន៍ k)ចំនួនអាតូមក្នុងមួយឯកតាបរិមាណជាមួយនឹងប្រភេទរំញ័រដែលបានផ្តល់ឱ្យ ណកសមាមាត្រទៅនឹងកំហាប់អាតូម N:

កត្តាសមាមាត្រគ្មានវិមាត្រ fkកំណត់លក្ខណៈនៃការរួមចំណែកប្រកបដោយប្រសិទ្ធភាពនៃប្រភេទនៃលំយោលនីមួយៗចំពោះតម្លៃសរុបនៃប៉ូឡូរីស័រមធ្យម៖

ម្យ៉ាងវិញទៀត ដូចដែលគេដឹងស្រាប់ហើយថា

តើភាពងាយទទួល dielectric នៃសារធាតុនេះនៅឯណា ដែលទាក់ទងទៅនឹងថេរ dielectric អ៊ីសមាមាត្រ

ជាលទ្ធផល យើងទទួលបានកន្សោមសម្រាប់ការ៉េនៃសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរនៃសារធាតុមួយ៖

នៅជិតប្រេកង់ធម្មជាតិនីមួយៗ មុខងារដែលបានកំណត់ដោយរូបមន្ត (6.24) ទទួលរងការមិនបន្ត។ ឥរិយាបទនៃសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរនេះ គឺដោយសារតែយើងធ្វេសប្រហែសចំពោះការបន្ទោរបង់។ ស្រដៀងគ្នានេះដែរ ដូចដែលយើងបានឃើញមុននេះ ការធ្វេសប្រហែសនៃការធ្វើឱ្យសើមនាំឱ្យមានការកើនឡើងឥតកំណត់នៃទំហំនៃលំយោលដោយបង្ខំនៅកម្រិតសំឡេង។ ប្រាក់ឧបត្ថម្ភសម្រាប់ការសើមជួយសង្រ្គោះយើងពីភាពគ្មានកំណត់ ហើយមុខងារមានទម្រង់បង្ហាញក្នុងរូប។ ៦.១១.

អង្ករ។ ៦.១១. ការពឹងផ្អែកនៃថេរ dielectric នៃឧបករណ៍ផ្ទុកនៅលើប្រេកង់នៃរលកអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិច

ពិចារណាពីទំនាក់ទំនងនៃប្រេកង់ជាមួយនឹងប្រវែងនៃរលកអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិចនៅក្នុងកន្លែងទំនេរ

អ្នកអាចទទួលបានភាពអាស្រ័យនៃសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរនៃសារធាតុ ទំនៅលើប្រវែងរលកក្នុងតំបន់នៃការបែកខ្ញែកធម្មតា (ផ្នែក 1–2 និង 3–4 នៅក្នុងរូបភព។ ៦.៧)៖

ប្រវែងរលកដែលត្រូវគ្នានឹងប្រេកង់លំយោលធម្មជាតិគឺជាមេគុណថេរ។

នៅក្នុងតំបន់នៃការបែកខ្ចាត់ខ្ចាយមិនធម្មតា () ភាពញឹកញាប់នៃវាលអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិចខាងក្រៅគឺនៅជិតប្រេកង់ធម្មជាតិនៃលំយោលនៃឌីប៉ូលម៉ូលេគុល ពោលគឺការរំញ័រកើតឡើង។ វាស្ថិតនៅក្នុងតំបន់ទាំងនេះ (ឧទាហរណ៍ ផ្នែកទី 2–3 ក្នុងរូបភាព 6.7) ដែលការស្រូបយករលកអេឡិចត្រូម៉ាញេទិកយ៉ាងសំខាន់ត្រូវបានអង្កេតឃើញ។ មេគុណស្រូបយកពន្លឺដោយសារធាតុត្រូវបានបង្ហាញដោយបន្ទាត់ដាច់ ៗ ក្នុងរូបភព។ ៦.៧.

គំនិតនៃល្បឿនក្រុម។គំនិតនៃល្បឿនក្រុមគឺទាក់ទងយ៉ាងជិតស្និទ្ធទៅនឹងបាតុភូតនៃការបែកខ្ញែក។ នៅពេលដែលជីពចរអេឡិចត្រូម៉ាញេទិកពិតប្រាកដរីករាលដាលនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកជាមួយនឹងការបែកខ្ចាត់ខ្ចាយ ឧទាហរណ៍ រថភ្លើងនៃរលកដែលគេស្គាល់ថាយើងបញ្ចេញដោយអ្នកបញ្ចេញអាតូមិកនីមួយៗ "ការរីករាលដាល" របស់ពួកគេកើតឡើង - ការពង្រីកផ្នែកបន្ថែមក្នុងលំហ និងរយៈពេលតាមពេលវេលា។ នេះគឺដោយសារតែការពិតដែលថាជីពចរបែបនេះមិនមែនជារលក sinusoidal monochromatic ទេប៉ុន្តែហៅថាកញ្ចប់រលកឬក្រុមនៃរលក - សំណុំនៃសមាសធាតុអាម៉ូនិកដែលមានប្រេកង់ខុសៗគ្នានិងទំហំខុសៗគ្នាដែលនីមួយៗរីករាលដាលនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុក។ ល្បឿនដំណាក់កាលផ្ទាល់របស់វា (6.13) ។

ប្រសិនបើកញ្ចប់រលកបន្តសាយភាយក្នុងភាពខ្វះចន្លោះ នោះរូបរាង និងការបន្ថែមពេលវេលាលំហរបស់វានឹងនៅតែមិនផ្លាស់ប្តូរ ហើយល្បឿននៃការសាយភាយនៃរលកនៃរលកបែបនេះនឹងជាល្បឿនដំណាក់កាលនៃពន្លឺនៅក្នុងកន្លែងទំនេរ។

ដោយសារតែវត្តមាននៃការបែកខ្ញែក ការពឹងផ្អែកនៃប្រេកង់នៃរលកអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិចនៅលើលេខរលក kក្លាយជាមិនមែនលីនេអ៊ែរ ហើយល្បឿននៃការសាយភាយនៃរថភ្លើងរលកក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុក ពោលគឺអត្រាផ្ទេរថាមពលត្រូវបានកំណត់ដោយដេរីវេ។

តើលេខរលកសម្រាប់រលក "កណ្តាល" នៅក្នុងរថភ្លើង (ដែលមានទំហំខ្ពស់បំផុត)។

យើងនឹងមិនទាញយករូបមន្តនេះក្នុងទម្រង់ទូទៅនោះទេ ប៉ុន្តែយើងនឹងពន្យល់ពីអត្ថន័យរូបវន្តរបស់វាដោយប្រើឧទាហរណ៍ជាក់លាក់មួយ។ ជាគំរូនៃកញ្ចប់រលក យើងនឹងយកសញ្ញាមួយដែលមានរលកយន្តហោះពីរដែលរីករាលដាលក្នុងទិសដៅដូចគ្នាជាមួយនឹងទំហំដូចគ្នា និងដំណាក់កាលដំបូង ប៉ុន្តែភាពខុសគ្នានៃប្រេកង់បានផ្លាស់ប្តូរទាក់ទងទៅនឹងប្រេកង់ "កណ្តាល" ដោយចំនួនតិចតួច។ លេខរលកដែលត្រូវគ្នាត្រូវបានផ្លាស់ប្តូរទាក់ទងទៅនឹងលេខរលក "កណ្តាល" ដោយចំនួនតិចតួច . រលកទាំងនេះត្រូវបានពិពណ៌នាដោយកន្សោម។

ដំណើរការដែលត្រូវបានផ្សារភ្ជាប់ជាមួយនឹងពន្លឺគឺជាធាតុផ្សំដ៏សំខាន់នៃរូបវិទ្យា ហើយនៅជុំវិញយើងគ្រប់ទីកន្លែងក្នុងជីវិតប្រចាំថ្ងៃរបស់យើង។ សារៈសំខាន់បំផុតក្នុងស្ថានភាពនេះគឺច្បាប់នៃការឆ្លុះបញ្ចាំង និងការឆ្លុះនៃពន្លឺ ដែលផ្អែកលើអុបទិកទំនើប។ ការឆ្លុះនៃពន្លឺគឺជាផ្នែកមួយដ៏សំខាន់នៃវិទ្យាសាស្ត្រទំនើប។

ឥទ្ធិពលបង្ខូចទ្រង់ទ្រាយ

អត្ថបទនេះនឹងប្រាប់អ្នកពីបាតុភូតនៃការឆ្លុះពន្លឺ ក៏ដូចជាអ្វីដែលច្បាប់នៃចំណាំងបែរមើលទៅដូច និងអ្វីដែលកើតឡើងពីវា។

មូលដ្ឋានគ្រឹះនៃបាតុភូតរូបវិទ្យា

នៅពេលដែលធ្នឹមធ្លាក់លើផ្ទៃដែលបំបែកដោយសារធាតុថ្លាពីរដែលមានដង់ស៊ីតេអុបទិកខុសៗគ្នា (ឧទាហរណ៍ កែវផ្សេងគ្នា ឬក្នុងទឹក) កាំរស្មីខ្លះនឹងត្រូវបានឆ្លុះបញ្ចាំង ហើយខ្លះនឹងជ្រាបចូលទៅក្នុងរចនាសម្ព័ន្ធទីពីរ (ឧទាហរណ៍។ វានឹងបន្តពូជក្នុងទឹក ឬកែវ)។ នៅពេលឆ្លងកាត់ពីឧបករណ៍ផ្ទុកមួយទៅមួយទៀតធ្នឹមត្រូវបានកំណត់ដោយការផ្លាស់ប្តូរទិសដៅរបស់វា។ នេះគឺជាបាតុភូតនៃការឆ្លុះពន្លឺ។
ការឆ្លុះ និងចំណាំងផ្លាតនៃពន្លឺអាចមើលឃើញយ៉ាងច្បាស់នៅក្នុងទឹក។

ឥទ្ធិពលបង្ខូចទ្រង់ទ្រាយទឹក។

ក្រឡេក​មើល​របស់​របរ​ក្នុង​ទឹក​ហាក់​ដូច​ជា​ខូច​ទ្រង់ទ្រាយ។ នេះគួរឱ្យកត់សម្គាល់ជាពិសេសនៅព្រំដែនរវាងខ្យល់និងទឹក។ ការមើលឃើញវាហាក់ដូចជាវត្ថុនៅក្រោមទឹកត្រូវបានផ្លាតបន្តិច។ បាតុភូតរូបវិទ្យាដែលបានពិពណ៌នាគឺច្បាស់ណាស់ថាហេតុអ្វីបានជាវត្ថុទាំងអស់ហាក់ដូចជាខូចទ្រង់ទ្រាយនៅក្នុងទឹក។ នៅពេលដែលកាំរស្មីប៉ះកញ្ចក់ ឥទ្ធិពលនេះគឺមិនសូវកត់សម្គាល់ទេ។
ការឆ្លុះនៃពន្លឺគឺជាបាតុភូតរូបវន្តដែលត្រូវបានកំណត់លក្ខណៈដោយការផ្លាស់ប្តូរទិសដៅនៃកាំរស្មីព្រះអាទិត្យនៅពេលនៃការផ្លាស់ប្តូរពីមជ្ឈដ្ឋានមួយ (រចនាសម្ព័ន្ធ) ទៅមួយផ្សេងទៀត។
ដើម្បីកែលម្អការយល់ដឹងអំពីដំណើរការនេះ សូមពិចារណាឧទាហរណ៍នៃធ្នឹមដែលធ្លាក់ពីខ្យល់ចូលទៅក្នុងទឹក (ស្រដៀងនឹងកញ្ចក់)។ ដោយការគូរកាត់កែងនៅតាមបណ្តោយចំណុចប្រទាក់ មុំនៃចំណាំងបែរ និងការត្រឡប់មកវិញនៃធ្នឹមពន្លឺអាចត្រូវបានវាស់។ សូចនាករនេះ (មុំនៃចំណាំងបែរ) នឹងផ្លាស់ប្តូរនៅពេលដែលលំហូរចូលទៅក្នុងទឹក (នៅខាងក្នុងកញ្ចក់) ។
ចំណាំ! ប៉ារ៉ាម៉ែត្រនេះត្រូវបានយល់ថាជាមុំដែលបង្កើតជាកាត់កែងដែលអូសទាញទៅនឹងការបំបែកសារធាតុពីរនៅពេលដែលធ្នឹមជ្រាបចូលពីរចនាសម្ព័ន្ធទីមួយទៅទីពីរ។

ធ្នឹមឆ្លងកាត់

សូចនាករដូចគ្នាគឺធម្មតាសម្រាប់បរិស្ថានផ្សេងទៀត។ វាត្រូវបានបង្កើតឡើងដែលសូចនាករនេះអាស្រ័យលើដង់ស៊ីតេនៃសារធាតុ។ ប្រសិនបើធ្នឹមកើតឡើងពីក្រាស់តិចទៅរចនាសម្ព័ន្ធក្រាស់នោះមុំនៃការបង្ខូចទ្រង់ទ្រាយដែលបានបង្កើតនឹងធំជាង។ ហើយប្រសិនបើផ្ទុយមកវិញ នោះតិចជាង។
ទន្ទឹមនឹងនេះការផ្លាស់ប្តូរជម្រាលនៃការដួលរលំក៏នឹងប៉ះពាល់ដល់សូចនាករនេះផងដែរ។ ប៉ុន្តែ​ទំនាក់ទំនង​រវាង​ពួកគេ​មិន​ស្ថិតស្ថេរ​ឡើយ​។ ទន្ទឹមនឹងនេះសមាមាត្រនៃស៊ីនុសរបស់ពួកគេនឹងនៅតែថេរដែលត្រូវបានបង្ហាញដោយរូបមន្តដូចខាងក្រោម: sinα / sinγ = n, ដែលជាកន្លែងដែល:

• n គឺជាតម្លៃថេរដែលត្រូវបានពិពណ៌នាសម្រាប់សារធាតុជាក់លាក់នីមួយៗ (ខ្យល់ កញ្ចក់ ទឹក ។ល។)។ ដូច្នេះអ្វីដែលតម្លៃនេះនឹងត្រូវបានកំណត់ពីតារាងពិសេស;
• α គឺជាមុំនៃឧប្បត្តិហេតុ;
• γ គឺជាមុំនៃចំណាំងបែរ។

ដើម្បីកំណត់បាតុភូតរូបវិទ្យានេះ ច្បាប់នៃចំណាំងបែរត្រូវបានបង្កើតឡើង។

ច្បាប់រាងកាយ

ច្បាប់នៃការឆ្លុះបញ្ចាំងនៃលំហូរពន្លឺអនុញ្ញាតឱ្យអ្នកកំណត់លក្ខណៈនៃសារធាតុថ្លា។ ច្បាប់ខ្លួនវាមានបទប្បញ្ញត្តិពីរ៖

• ផ្នែកទីមួយ។ ធ្នឹម (ឧប្បត្តិហេតុ, កែប្រែ) និងកាត់កែងដែលត្រូវបានស្ដារឡើងវិញនៅចំណុចឧប្បត្តិហេតុនៅព្រំដែនឧទាហរណ៍ខ្យល់និងទឹក (កញ្ចក់។ ល។ ) នឹងមានទីតាំងនៅក្នុងយន្តហោះតែមួយ។
• ផ្នែកទីពីរ។ សូចនាករនៃសមាមាត្រនៃស៊ីនុសនៃមុំនៃឧប្បត្តិហេតុទៅនឹងស៊ីនុសនៃមុំដូចគ្នាដែលបានបង្កើតឡើងនៅពេលឆ្លងកាត់ព្រំដែននឹងជាតម្លៃថេរ។

ការពិពណ៌នាអំពីច្បាប់

ក្នុងករណីនេះ នៅពេលនេះ ធ្នឹមចេញពីរចនាសម្ព័ន្ធទីពីរចូលទៅក្នុងទីមួយ (ឧទាហរណ៍ នៅពេលដែលលំហូរពន្លឺចេញពីខ្យល់ តាមរយៈកញ្ចក់ និងត្រឡប់ទៅក្នុងខ្យល់វិញ) ឥទ្ធិពលបង្ខូចទ្រង់ទ្រាយក៏នឹងកើតឡើងផងដែរ។

ប៉ារ៉ាម៉ែត្រសំខាន់សម្រាប់វត្ថុផ្សេងៗគ្នា

សូចនាករសំខាន់នៅក្នុងស្ថានភាពនេះគឺសមាមាត្រនៃស៊ីនុសនៃមុំនៃឧប្បត្តិហេតុទៅនឹងប៉ារ៉ាម៉ែត្រស្រដៀងគ្នាប៉ុន្តែសម្រាប់ការបង្ខូចទ្រង់ទ្រាយ។ ដូចខាងក្រោមពីច្បាប់ដែលបានពិពណ៌នាខាងលើសូចនាករនេះគឺជាតម្លៃថេរ។
ក្នុងពេលជាមួយគ្នានេះនៅពេលដែលតម្លៃនៃជម្រាលនៃការដួលរលំផ្លាស់ប្តូរស្ថានភាពដូចគ្នានឹងក្លាយជាតួយ៉ាងសម្រាប់សូចនាករស្រដៀងគ្នា។ ប៉ារ៉ាម៉ែត្រនេះគឺមានសារៈសំខាន់ខ្លាំងណាស់ព្រោះវាជាលក្ខណៈសំខាន់នៃសារធាតុថ្លា។

សូចនាករសម្រាប់វត្ថុផ្សេងៗគ្នា

សូមអរគុណចំពោះប៉ារ៉ាម៉ែត្រនេះ អ្នកអាចបែងចែកយ៉ាងមានប្រសិទ្ធភាពរវាងប្រភេទកញ្ចក់ ក៏ដូចជាប្រភេទត្បូងមានតម្លៃជាច្រើនប្រភេទ។ វាក៏មានសារៈសំខាន់ផងដែរសម្រាប់ការកំណត់ល្បឿននៃពន្លឺនៅក្នុងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយផ្សេងៗ។

ចំណាំ! ល្បឿនខ្ពស់បំផុតនៃលំហូរពន្លឺគឺនៅក្នុងកន្លែងទំនេរ។

នៅពេលផ្លាស់ទីពីសារធាតុមួយទៅសារធាតុមួយទៀត ល្បឿនរបស់វានឹងថយចុះ។ ឧទាហរណ៍ ពេជ្រដែលមានសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរខ្ពស់បំផុត នឹងមានល្បឿនសាយភាយ photon លឿនជាងខ្យល់ 2.42 ដង។ នៅក្នុងទឹកពួកគេនឹងរីករាលដាលយឺតជាង 1.33 ដង។ សម្រាប់ប្រភេទផ្សេងគ្នានៃកញ្ចក់ប៉ារ៉ាម៉ែត្រនេះមានចាប់ពី 1.4 ដល់ 2.2 ។

ចំណាំ! វ៉ែនតាខ្លះមានសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរនៃ 2.2 ដែលនៅជិតពេជ្រ (2.4) ។ ដូច្នេះ វាមិនតែងតែអាចបែងចែកកញ្ចក់មួយដុំពីពេជ្រពិតបានទេ។

ដង់ស៊ីតេអុបទិកនៃសារធាតុ

ពន្លឺអាចជ្រាបចូលតាមរយៈសារធាតុផ្សេងៗគ្នា ដែលត្រូវបានកំណត់លក្ខណៈដោយដង់ស៊ីតេអុបទិកខុសៗគ្នា។ ដូចដែលយើងបាននិយាយពីមុនដោយប្រើច្បាប់នេះអ្នកអាចកំណត់លក្ខណៈនៃដង់ស៊ីតេនៃឧបករណ៍ផ្ទុក (រចនាសម្ព័ន្ធ) ។ វាកាន់តែក្រាស់ ល្បឿននៃពន្លឺកាន់តែយឺតនឹងសាយភាយនៅក្នុងវា។ ឧទាហរណ៍ កញ្ចក់ ឬទឹកនឹងមានដង់ស៊ីតេអុបទិកជាងខ្យល់។
បន្ថែមពីលើការពិតដែលថាប៉ារ៉ាម៉ែត្រនេះគឺជាតម្លៃថេរវាក៏ឆ្លុះបញ្ចាំងពីសមាមាត្រនៃល្បឿននៃពន្លឺនៅក្នុងសារធាតុពីរ។ អត្ថន័យរូបវន្តអាចត្រូវបានបង្ហាញជារូបមន្តដូចខាងក្រោមៈ

សូចនករនេះប្រាប់ពីរបៀបដែលល្បឿននៃការបន្តពូជរបស់ photons ផ្លាស់ប្តូរនៅពេលឆ្លងកាត់ពីសារធាតុមួយទៅសារធាតុមួយទៀត។

សូចនាករសំខាន់មួយទៀត

នៅពេលផ្លាស់ទីលំហូរពន្លឺតាមរយៈវត្ថុថ្លា បន្ទាត់រាងប៉ូលរបស់វាគឺអាចធ្វើទៅបាន។ វាត្រូវបានគេសង្កេតឃើញក្នុងអំឡុងពេលឆ្លងកាត់នៃលំហូរពន្លឺពីប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយ isotropic dielectric ។ Polarization កើតឡើងនៅពេលដែល photons ឆ្លងកាត់កញ្ចក់។

ឥទ្ធិពលប៉ូល

បន្ទាត់រាងប៉ូលដោយផ្នែកត្រូវបានគេសង្កេតឃើញនៅពេលដែលមុំនៃឧប្បត្តិហេតុនៃលំហូរពន្លឺនៅព្រំដែននៃ dielectrics ពីរខុសគ្នាពីសូន្យ។ កម្រិតនៃបន្ទាត់រាងប៉ូលអាស្រ័យលើអ្វីដែលមុំនៃឧប្បត្តិហេតុមាន (ច្បាប់របស់ Brewster) ។

ការឆ្លុះបញ្ចាំងផ្ទៃក្នុងពេញលេញ

សេចក្តីសន្និដ្ឋានអំពីការវិភាគដ៏ខ្លីរបស់យើង វានៅតែចាំបាច់ដើម្បីពិចារណាពីឥទ្ធិពលបែបនេះ ជាការឆ្លុះបញ្ចាំងផ្ទៃក្នុងពេញលេញ។

បាតុភូតបង្ហាញពេញ

ចំពោះការលេចឡើងនៃឥទ្ធិពលនេះ វាចាំបាច់ក្នុងការបង្កើនមុំនៃឧប្បត្តិហេតុនៃលំហូរពន្លឺនៅពេលនៃការផ្លាស់ប្តូររបស់វាពី denser ទៅឧបករណ៍ផ្ទុកក្រាស់តិចជាងនៅចំណុចប្រទាក់រវាងសារធាតុ។ នៅក្នុងស្ថានភាពដែលប៉ារ៉ាម៉ែត្រនេះលើសពីតម្លៃកំណត់ជាក់លាក់មួយ នោះឧប្បត្តិហេតុ photons នៅលើព្រំដែននៃផ្នែកនេះនឹងត្រូវបានឆ្លុះបញ្ចាំងទាំងស្រុង។ តាមពិតទៅ នេះនឹងជាបាតុភូតដែលយើងចង់បាន។ បើគ្មានវាទេ វាមិនអាចទៅរួចទេក្នុងការផលិតខ្សែកាបអុបទិក។

សេចក្តីសន្និដ្ឋាន

ការអនុវត្តជាក់ស្តែងនៃលក្ខណៈពិសេសនៃឥរិយាបទនៃលំហូរពន្លឺបានផ្តល់ឱ្យច្រើនដោយបង្កើតឧបករណ៍បច្ចេកទេសជាច្រើនដើម្បីកែលម្អជីវិតរបស់យើង។ ទន្ទឹមនឹងនេះ ពន្លឺមិនទាន់បានបើកលទ្ធភាពទាំងអស់របស់វាដល់មនុស្សជាតិទេ ហើយសក្តានុពលជាក់ស្តែងរបស់វាមិនទាន់ត្រូវបានសម្រេចឱ្យបានពេញលេញនៅឡើយ។

របៀបធ្វើចង្កៀងក្រដាសដោយដៃរបស់អ្នកផ្ទាល់
របៀបពិនិត្យមើលដំណើរការរបស់បន្ទះ LED