ចលនាមេកានិច

ចលនាមេកានិច គឺជាដំណើរការនៃការផ្លាស់ប្តូរទីតាំងរបស់រាងកាយក្នុងលំហតាមពេលវេលាទាក់ទងទៅនឹងរាងកាយមួយផ្សេងទៀត ដែលយើងចាត់ទុកថាគ្មានចលនា។

រាងកាយ​ដែល​គេ​យក​តាម​ធម្មតា​សម្រាប់​គ្មាន​ចលនា គឺជា​តួ​នៃ​សេចក្ដី​យោង។

ឯកសារយោងគឺជារូបកាយដែលទាក់ទងទៅនឹងទីតាំងនៃរាងកាយមួយផ្សេងទៀតត្រូវបានកំណត់។

ប្រព័ន្ធយោង- នេះគឺជាតួឯកសារយោង ប្រព័ន្ធកូអរដោណេដែលភ្ជាប់យ៉ាងតឹងរ៉ឹងជាមួយវា និងឧបករណ៍សម្រាប់វាស់ពេលវេលានៃចលនា។

គន្លង

គន្លងរាងកាយ គឺ​ជា​បន្ទាត់​បន្ត​មួយ​ដែល​ពណ៌នា​អំពី​តួ​ដែល​មាន​ចលនា (ចាត់​ទុក​ថា​ជា​ចំណុច​សម្ភារៈ) ដោយ​គោរព​តាម​ប្រព័ន្ធ​យោង​ដែល​បាន​ជ្រើសរើស។

ចម្ងាយបានធ្វើដំណើរ

ចម្ងាយបានធ្វើដំណើរ គឺ​ជា​តម្លៃ​មាត្រដ្ឋាន​ស្មើ​នឹង​ប្រវែង​នៃ​អ័ក្ស​នៃ​គន្លង​ដែល​ឆ្លងកាត់​ដោយ​រាងកាយ​ក្នុង​ពេល​ខ្លះ។

ផ្លាស់ទី

ដោយចលនារាងកាយ ហៅថាផ្នែកដឹកនាំនៃបន្ទាត់ត្រង់តភ្ជាប់ទីតាំងដំបូងនៃរាងកាយជាមួយនឹងទីតាំងបន្តបន្ទាប់របស់វា បរិមាណវ៉ិចទ័រ។

ល្បឿនមធ្យម និងភ្លាមៗនៃចលនា។ ទិសដៅ និងម៉ូឌុលនៃល្បឿន។

ល្បឿន - បរិមាណរូបវន្តដែលកំណត់លក្ខណៈអត្រានៃការផ្លាស់ប្តូរកូអរដោនេ។

ល្បឿនផ្លាស់ទីជាមធ្យម- នេះគឺជាបរិមាណរូបវន្តដែលស្មើនឹងសមាមាត្រនៃវ៉ិចទ័រផ្លាស់ទីលំនៅរបស់ចំណុចទៅនឹងចន្លោះពេលដែលការផ្លាស់ទីលំនៅនេះបានកើតឡើង។ ទិសដៅវ៉ិចទ័រល្បឿនមធ្យមស្របគ្នានឹងទិសដៅនៃវ៉ិចទ័រផ្លាស់ទីលំនៅ ∆ស

ល្បឿនភ្លាមៗ គឺជាបរិមាណរូបវន្តដែលស្មើនឹងដែនកំណត់ដែលល្បឿនជាមធ្យមមាននិន្នាការជាមួយនឹងការថយចុះគ្មានកំណត់ក្នុងចន្លោះពេល ∆t វ៉ិចទ័រ ល្បឿនភ្លាមៗត្រូវបានដឹកនាំ tangential ទៅគន្លង។ ម៉ូឌុល គឺស្មើនឹងដេរីវេទី 1 នៃផ្លូវដោយគោរពតាមពេលវេលា។

រូបមន្តផ្លូវសម្រាប់ចលនាបង្កើនល្បឿនស្មើគ្នា។

ចលនាបង្កើនល្បឿនឯកសណ្ឋាន- នេះគឺជាចលនាដែលការបង្កើនល្បឿនថេរក្នុងទំហំ និងទិសដៅ។

ការបង្កើនល្បឿននៃចលនា

ការបង្កើនល្បឿននៃចលនា - បរិមាណរូបវន្តវ៉ិចទ័រដែលកំណត់អត្រានៃការផ្លាស់ប្តូរល្បឿននៃរាងកាយ នោះគឺជាដេរីវេដំបូងនៃល្បឿនដោយគោរពតាមពេលវេលា។

ការបង្កើនល្បឿន tangential និងធម្មតា។

ការបង្កើនល្បឿនតង់ហ្សង់ គឺជាធាតុផ្សំនៃវ៉ិចទ័របង្កើនល្បឿនដែលដឹកនាំតាមបណ្តោយតង់សង់ទៅគន្លងនៅចំណុចដែលបានផ្តល់ឱ្យក្នុងគន្លង។ ការបង្កើនល្បឿន Tangential កំណត់លក្ខណៈនៃការផ្លាស់ប្តូរនៃម៉ូឌុលល្បឿនអំឡុងពេលចលនា curvilinear ។

ទិសដៅវ៉ិចទ័របង្កើនល្បឿនតង់សង់ កស្ថិតនៅលើអ័ក្សដូចគ្នាជាមួយនឹងរង្វង់តង់សង់ ដែលជាគន្លងនៃរាងកាយ។

ការបង្កើនល្បឿនធម្មតា។- គឺជាធាតុផ្សំនៃវ៉ិចទ័របង្កើនល្បឿនដែលដឹកនាំតាមធម្មតាទៅគន្លងនៃចលនានៅចំណុចដែលបានផ្តល់ឱ្យនៅលើគន្លងនៃរាងកាយ។

វ៉ិចទ័រ កាត់កែងទៅនឹងល្បឿនលីនេអ៊ែរនៃចលនា តម្រង់តាមកាំនៃកោងនៃគន្លង។

រូបមន្តល្បឿនសម្រាប់ចលនាបង្កើនល្បឿនស្មើគ្នា

ច្បាប់ទីមួយរបស់ញូតុន (ឬ ច្បាប់នៃនិចលភាព)

មានស៊ុមនៃឯកសារយោងដែលទាក់ទងទៅនឹងសាកសពដែលផ្លាស់ទីដោយឡែកពីគ្នារក្សាល្បឿនរបស់ពួកគេមិនផ្លាស់ប្តូរនៅក្នុងតម្លៃដាច់ខាត និងទិសដៅ។

ស៊ុមនៃសេចក្តីយោង inertial គឺជាប្រព័ន្ធយោងមួយ ដែលទាក់ទងទៅនឹងចំណុចសម្ភារៈមួយ ដែលមិនមានឥទ្ធិពលខាងក្រៅ ទាំងសម្រាក ឬផ្លាស់ទីក្នុងបន្ទាត់ត្រង់ និងស្មើភាពគ្នា (ពោលគឺក្នុងល្បឿនថេរ)។

នៅក្នុងធម្មជាតិមានបួន ប្រភេទនៃអន្តរកម្ម

1. Gravitational (កម្លាំងទំនាញ) គឺជាអន្តរកម្មរវាងសាកសពដែលមានម៉ាស។

2. អេឡិចត្រូម៉ាញេទិច - មានសុពលភាពសម្រាប់សាកសពដែលមានបន្ទុកអគ្គីសនីដែលទទួលខុសត្រូវចំពោះកម្លាំងមេកានិចដូចជាកម្លាំងកកិតនិងកម្លាំងយឺត។

3. ខ្លាំង - អន្តរកម្មគឺខ្លី - ពោលគឺវាធ្វើសកម្មភាពនៅចម្ងាយនៃលំដាប់នៃទំហំនៃស្នូល។

4. ខ្សោយ។ អន្តរកម្មបែបនេះគឺទទួលខុសត្រូវចំពោះអន្តរកម្មប្រភេទមួយចំនួនក្នុងចំណោមភាគល្អិតបឋម សម្រាប់ប្រភេទមួយចំនួននៃ β-decay និងសម្រាប់ដំណើរការផ្សេងទៀតដែលកើតឡើងនៅក្នុងអាតូម ដែលជាស្នូលអាតូម។

ទម្ងន់ - គឺជាលក្ខណៈបរិមាណនៃលក្ខណៈសម្បត្តិអសកម្មនៃរាងកាយ។ វាបង្ហាញពីរបៀបដែលរាងកាយមានប្រតិកម្មទៅនឹងឥទ្ធិពលខាងក្រៅ។

បង្ខំ - គឺជារង្វាស់បរិមាណនៃសកម្មភាពរបស់រាងកាយមួយទៅមួយទៀត។

ច្បាប់ទីពីររបស់ញូតុន។

កម្លាំងដែលធ្វើសកម្មភាពលើរាងកាយគឺស្មើនឹងផលិតផលនៃម៉ាសរាងកាយ និងការបង្កើនល្បឿនដែលផ្តល់ដោយកម្លាំងនេះ៖ F=ma

វាស់វែងក្នុង

បរិមាណរាងកាយស្មើនឹងផលិតផលនៃម៉ាសនៃរាងកាយនិងល្បឿននៃចលនារបស់វាត្រូវបានគេហៅថា សន្ទុះរាងកាយ (ឬ បរិមាណនៃចលនា) សន្ទុះនៃរាងកាយគឺជាបរិមាណវ៉ិចទ័រ។ ឯកតា SI នៃសន្ទុះគឺ គីឡូក្រាមម៉ែត្រក្នុងមួយវិនាទី (kg m/s).

ការបញ្ចេញមតិនៃច្បាប់ទីពីររបស់ញូតុននៅក្នុងលក្ខខណ្ឌនៃការផ្លាស់ប្តូរនៅក្នុងសន្ទុះនៃរាងកាយ

ចលនាឯកសណ្ឋាន - នេះគឺជាចលនាក្នុងល្បឿនថេរ ពោលគឺនៅពេលដែលល្បឿនមិនផ្លាស់ប្តូរ (v \u003d const) ហើយមិនមានការបង្កើនល្បឿន ឬបន្ថយល្បឿន (a \u003d 0)។

ចលនា rectilinear - នេះគឺជាចលនាក្នុងបន្ទាត់ត្រង់ ពោលគឺគន្លងនៃចលនា rectilinear គឺជាបន្ទាត់ត្រង់។

ចលនាបង្កើនល្បឿនឯកសណ្ឋាន - ចលនាដែលការបង្កើនល្បឿនថេរក្នុងរ៉ិចទ័រ និងទិសដៅ។

ច្បាប់ទីបីរបស់ញូតុន។ ឧទាហរណ៍។

ស្មានៃកម្លាំង។

ស្មានៃកម្លាំងគឺជាប្រវែងកាត់កែងពីចំណុចប្រឌិត O ដល់កម្លាំង។ មជ្ឈមណ្ឌលប្រឌិត ចំណុច O នឹងត្រូវបានជ្រើសរើសតាមអំពើចិត្ត គ្រានៃកម្លាំងនីមួយៗត្រូវបានកំណត់ទាក់ទងនឹងចំណុចនេះ។ វាមិនអាចទៅរួចទេក្នុងការជ្រើសរើសចំណុច O ដើម្បីកំណត់គ្រានៃកម្លាំងមួយចំនួន ហើយជ្រើសរើសវានៅកន្លែងផ្សេងទៀតដើម្បីស្វែងរកគ្រានៃកម្លាំងផ្សេងទៀត!

យើងជ្រើសរើសចំណុច O នៅកន្លែងដែលបំពាន យើងមិនផ្លាស់ប្តូរទីតាំងរបស់វាទៀតទេ។ បន្ទាប់មកដៃនៃទំនាញគឺជាប្រវែងកាត់កែង (ផ្នែក ឃ) ក្នុងរូប

ពេលនៃនិចលភាព tel.

គ្រានៃនិចលភាព ជ(kgm 2) - ប៉ារ៉ាម៉ែត្រស្រដៀងគ្នានៅក្នុងអត្ថន័យរាងកាយទៅនឹងម៉ាស់នៅក្នុងចលនាបកប្រែ។ វាកំណត់លក្ខណៈរង្វាស់នៃនិចលភាពនៃសាកសពដែលបង្វិលអំពីអ័ក្សថេរនៃការបង្វិល។ ពេលនៃនិចលភាពនៃចំណុចសម្ភារៈដែលមានម៉ាស់ m គឺស្មើនឹងផលគុណនៃម៉ាស់ដោយការ៉េនៃចម្ងាយពីចំណុចទៅអ័ក្សនៃការបង្វិល: .

គ្រានៃនិចលភាពនៃរូបកាយ គឺជាផលបូកនៃគ្រានៃនិចលភាពនៃវត្ថុធាតុដែលបង្កើតបានជារូបកាយនេះ។ វាអាចត្រូវបានបញ្ជាក់នៅក្នុងលក្ខខណ្ឌនៃទំងន់រាងកាយនិងវិមាត្រ។

ទ្រឹស្តីបទ Steiner ។

គ្រានៃនិចលភាព ជរាងកាយដែលទាក់ទងទៅនឹងអ័ក្សថេរដោយបំពានគឺស្មើនឹងផលបូកនៃពេលនិចលភាពនៃរាងកាយនេះ Jcទាក់ទងទៅនឹងអ័ក្សស្របទៅនឹងវា ឆ្លងកាត់កណ្តាលនៃម៉ាសរាងកាយ និងផលិតផលនៃម៉ាសរាងកាយ មក្នុងមួយម៉ែត្រការ៉េ ឃរវាងអ័ក្ស៖

Jc- ដឹងពេលនៃនិចលភាពអំពីអ័ក្សឆ្លងកាត់កណ្តាលនៃម៉ាសនៃរាងកាយ,

ជ- ពេលវេលាដែលចង់បាននៃនិចលភាពអំពីអ័ក្សប៉ារ៉ាឡែល

ម- ម៉ាសរាងកាយ,

ឃ- ចម្ងាយរវាងអ័ក្សដែលបានចង្អុលបង្ហាញ។

ច្បាប់នៃការអភិរក្សនៃសន្ទុះមុំ។ ឧទាហរណ៍។

ប្រសិនបើផលបូកនៃគ្រានៃកម្លាំងដែលធ្វើសកម្មភាពលើរាងកាយដែលបង្វិលជុំវិញអ័ក្សថេរគឺសូន្យ នោះសន្ទុះមុំត្រូវបានរក្សា (ច្បាប់នៃការអភិរក្សនៃសន្ទុះមុំ):
.

ច្បាប់នៃការអភិរក្សនៃសន្ទុះមុំគឺច្បាស់ណាស់នៅក្នុងការពិសោធន៍ជាមួយ gyroscope ដែលមានតុល្យភាព - រាងកាយបង្វិលយ៉ាងលឿនជាមួយនឹងបីដឺក្រេនៃសេរីភាព (រូបភាព 6.9) ។

វាគឺជាច្បាប់នៃការអភិរក្សនៃសន្ទុះមុំដែលត្រូវបានប្រើដោយអ្នករាំទឹកកកដើម្បីផ្លាស់ប្តូរល្បឿននៃការបង្វិល។ ឬឧទាហរណ៍ដ៏ល្បីមួយទៀត - កៅអីរបស់ Zhukovsky (រូបភាព 6.11) ។

បង្ខំការងារ។

ការងារនៃកម្លាំង -រង្វាស់នៃសកម្មភាពនៃកម្លាំងក្នុងការបំប្លែងចលនាមេកានិកទៅជាទម្រង់មួយផ្សេងទៀតនៃចលនា។

ឧទាហរណ៍នៃរូបមន្តសម្រាប់ការងាររបស់កងកម្លាំង។

ការងារទំនាញ; ការងារទំនាញលើផ្ទៃលំអៀង

ការងារកម្លាំងយឺត

ការងាររបស់កម្លាំងកកិត

ថាមពលមេកានិចនៃរាងកាយ។

ថាមពលមេកានិច គឺជាបរិមាណរូបវន្តដែលជាមុខងារនៃស្ថានភាពនៃប្រព័ន្ធ និងកំណត់លក្ខណៈសមត្ថភាពរបស់ប្រព័ន្ធក្នុងការធ្វើការងារ។

លក្ខណៈនៃលំយោល។

ដំណាក់កាលកំណត់ស្ថានភាពនៃប្រព័ន្ធគឺ កូអរដោណេ ល្បឿន ការបង្កើនល្បឿន ថាមពល។ល។

ប្រេកង់វដ្ត កំណត់លក្ខណៈអត្រានៃការផ្លាស់ប្តូរដំណាក់កាលលំយោល។

ស្ថានភាពដំបូងនៃប្រព័ន្ធលំយោលកំណត់លក្ខណៈ ដំណាក់កាលដំបូង

លំយោលលំយោល Aគឺជាការផ្លាស់ទីលំនៅដ៏ធំបំផុតពីទីតាំងលំនឹង

រយៈពេល T- នេះគឺជារយៈពេលដែលចំណុចដំណើរការលំយោលពេញលេញមួយ។

ប្រេកង់ Oscillationគឺជាចំនួននៃការយោលពេញលេញក្នុងមួយឯកតាពេលវេលា t ។

ប្រេកង់ ប្រេកង់រង្វិល និងរយៈពេលយោលត្រូវបានទាក់ទង

ប៉ោលរាងកាយ។

ប៉ោលរាងកាយ - រាងកាយរឹងដែលមានសមត្ថភាពយោលជុំវិញអ័ក្សដែលមិនស្របគ្នាជាមួយកណ្តាលនៃម៉ាស។

បន្ទុកអគ្គិសនី។

បន្ទុកអគ្គិសនីគឺជាបរិមាណរូបវន្តដែលកំណត់លក្ខណៈទ្រព្យសម្បត្តិនៃភាគល្អិត ឬរូបកាយដើម្បីចូលទៅក្នុងអន្តរកម្មកម្លាំងអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិច។

បន្ទុកអគ្គីសនីជាធម្មតាត្រូវបានបញ្ជាក់ដោយអក្សរ qឬ សំណួរ.

ចំនួនសរុបនៃអង្គហេតុពិសោធន៍ដែលគេស្គាល់ទាំងអស់អនុញ្ញាតឱ្យយើងធ្វើការសន្និដ្ឋានដូចខាងក្រោមៈ

បន្ទុកអគ្គីសនីមានពីរប្រភេទ ដែលជាទូទៅហៅថាវិជ្ជមាន និងអវិជ្ជមាន។

· ការគិតថ្លៃអាចត្រូវបានផ្ទេរ (ឧទាហរណ៍ដោយការទំនាក់ទំនងផ្ទាល់) ពីស្ថាប័នមួយទៅស្ថាប័នមួយទៀត។ មិនដូចម៉ាសរាងកាយទេ បន្ទុកអគ្គីសនីមិនមែនជាលក្ខណៈធម្មជាតិនៃរាងកាយដែលបានផ្តល់ឱ្យនោះទេ។ រាងកាយដូចគ្នានៅក្នុងលក្ខខណ្ឌផ្សេងគ្នាអាចមានបន្ទុកផ្សេងគ្នា។

ការ​ចោទ​ប្រកាន់​ដែល​មាន​ឈ្មោះ​ដូច​គ្នា​ច្រាន​ចោល មិន​ដូច​ការ​ចោទ​ប្រកាន់​ទាក់​ទាញ។ នេះក៏បង្ហាញពីភាពខុសគ្នាជាមូលដ្ឋានរវាងកម្លាំងអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិច និងទំនាញផែនដី។ កម្លាំងទំនាញតែងតែជាកម្លាំងទាក់ទាញ។

ច្បាប់របស់ Coulomb ។

ម៉ូឌុលនៃកម្លាំងនៃអន្តរកម្មនៃបន្ទុកអគ្គីសនីស្ថានីពីរចំណុចនៅក្នុងកន្លែងទំនេរគឺសមាមាត្រដោយផ្ទាល់ទៅនឹងផលិតផលនៃទំហំនៃបន្ទុកទាំងនេះ ហើយសមាមាត្រច្រាសទៅនឹងការ៉េនៃចម្ងាយរវាងពួកវា។

Г គឺជាចំងាយរវាងពួកវា k គឺជាមេគុណនៃសមាមាត្រអាស្រ័យលើជម្រើសនៃប្រព័ន្ធឯកតាក្នុង SI

តម្លៃដែលបង្ហាញពីចំនួនដងនៃកម្លាំងនៃអន្តរកម្មនៃការចោទប្រកាន់នៅក្នុងកន្លែងទំនេរគឺធំជាងឧបករណ៍ផ្ទុកត្រូវបានគេហៅថា permittivity នៃមធ្យម E ។សម្រាប់ឧបករណ៍ផ្ទុកដែលមានការអនុញ្ញាត e ច្បាប់របស់ Coulomb ត្រូវបានសរសេរដូចខាងក្រោម:

នៅក្នុង SI មេគុណ k ជាធម្មតាត្រូវបានសរសេរដូចខាងក្រោម៖

ថេរអគ្គិសនី, លេខស្មើនឹង

ដោយប្រើថេរអគ្គិសនី ច្បាប់របស់ Coulomb មានទម្រង់៖

វាលអេឡិចត្រូស្ទិក។

វាលអេឡិចត្រូស្ទិក - វាលដែលបង្កើតឡើងដោយបន្ទុកអគ្គីសនីដែលមិនមានចលនាក្នុងលំហ ហើយមិនផ្លាស់ប្តូរតាមពេលវេលា (ក្នុងករណីដែលគ្មានចរន្តអគ្គិសនី)។ វាលអគ្គីសនីគឺជាប្រភេទពិសេសនៃបញ្ហាដែលទាក់ទងនឹងបន្ទុកអគ្គីសនី និងផ្ទេរសកម្មភាពនៃការចោទប្រកាន់ទៅគ្នាទៅវិញទៅមក។

លក្ខណៈសំខាន់ៗនៃវាលអេឡិចត្រូតៈ

ភាពតានតឹង

សក្តានុពល

ឧទាហរណ៍នៃរូបមន្តសម្រាប់កម្លាំងវាលនៃសាកសពសាក។

1. អាំងតង់ស៊ីតេនៃវាលអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិចដែលបង្កើតឡើងដោយផ្ទៃស្វ៊ែរដែលមានបន្ទុកស្មើគ្នា។

អនុញ្ញាតឱ្យផ្ទៃរាងស្វ៊ែរនៃកាំ R (រូបភាព 13.7) ទទួលបន្ទុកចែកចាយស្មើៗគ្នា q, i.e. ដង់ស៊ីតេបន្ទុកលើផ្ទៃនៅចំណុចណាមួយនៅលើស្វ៊ែរនឹងដូចគ្នា។

យើងភ្ជាប់ផ្ទៃស្វ៊ែររបស់យើងក្នុងផ្ទៃស៊ីមេទ្រី S ជាមួយនឹងកាំ r> R ។ លំហូរវ៉ិចទ័រអាំងតង់ស៊ីតេឆ្លងកាត់ផ្ទៃ S នឹងស្មើនឹង

នេះបើយោងតាមទ្រឹស្តីបទ Gauss

ដូច្នេះ

ការប្រៀបធៀបទំនាក់ទំនងនេះជាមួយនឹងរូបមន្តសម្រាប់កម្លាំងវាលនៃបន្ទុកចំណុច មួយអាចសន្និដ្ឋានថាកម្លាំងវាលនៅខាងក្រៅស្វ៊ែរដែលត្រូវបានចោទប្រកាន់គឺដូចគ្នាទៅនឹងការចោទប្រកាន់ទាំងមូលនៃស្វ៊ែរត្រូវបានប្រមូលផ្តុំនៅកណ្តាលរបស់វា។

សម្រាប់ចំណុចដែលស្ថិតនៅលើផ្ទៃនៃរង្វង់គិតថ្លៃនៃកាំ R ដោយភាពស្រដៀងគ្នាជាមួយសមីការខាងលើ យើងអាចសរសេរ

អនុញ្ញាតឱ្យយើងគូរតាមចំនុច B ដែលមានទីតាំងនៅខាងក្នុងផ្ទៃស្វ៊ែរដែលត្រូវបានចោទប្រកាន់ ស្វ៊ែរ S ដែលមានកាំ r

2. វាលអគ្គីសនីនៃបាល់។

អនុញ្ញាតឱ្យយើងមានបាល់នៃកាំ R, ស្មើភាពគ្នាជាមួយនឹងដង់ស៊ីតេភាគច្រើន។

នៅចំណុច A ណាមួយដែលដេកនៅខាងក្រៅបាល់នៅចម្ងាយ r ពីកណ្តាលរបស់វា (r> R) វាលរបស់វាស្រដៀងនឹងវាលនៃបន្ទុកដែលមានទីតាំងនៅកណ្តាលបាល់។

បន្ទាប់មកនៅខាងក្រៅបាល់

និងលើផ្ទៃរបស់វា (r=R)

នៅចំណុច B ដែលដេកនៅខាងក្នុងបាល់នៅចម្ងាយ r ពីចំណុចកណ្តាលរបស់វា (r> R) វាលត្រូវបានកំណត់ដោយការចោទប្រកាន់ដែលរុំព័ទ្ធក្នុងរង្វង់នៃកាំ r ។ វ៉ិចទ័រអាំងតង់ស៊ីតេលំហូរតាមរយៈស្វ៊ែរនេះគឺស្មើនឹង

ម្យ៉ាងវិញទៀត យោងតាមទ្រឹស្តីបទ Gauss

ពីការប្រៀបធៀបនៃកន្សោមចុងក្រោយវាដូចខាងក្រោម

តើ permittivity នៅ​ខាង​ណា​ក្នុង​លំហ។

3. កម្លាំងវាលនៃសរសៃ rectilinear infinite សាកស្មើភាពគ្នា (ឬស៊ីឡាំង) ។

អនុញ្ញាតឱ្យយើងសន្មត់ថាផ្ទៃស៊ីឡាំងប្រហោងនៃកាំ R ត្រូវបានចោទប្រកាន់ជាមួយនឹងដង់ស៊ីតេលីនេអ៊ែរថេរ។

ចូរយើងគូរផ្ទៃរាងស៊ីឡាំង coaxial នៃកាំ លំហូរនៃវ៉ិចទ័រកម្លាំងវាលតាមរយៈផ្ទៃនេះ។

នេះបើយោងតាមទ្រឹស្តីបទ Gauss

ពីកន្សោមពីរចុងក្រោយ យើងកំណត់កម្លាំងវាលដែលបង្កើតដោយខ្សែស្រលាយដែលមានបន្ទុកស្មើគ្នា៖

អនុញ្ញាតឱ្យយន្តហោះមានវិសាលភាពគ្មានកំណត់ ហើយបន្ទុកក្នុងមួយឯកតាគឺស្មើនឹង σ ។ ពីច្បាប់នៃស៊ីមេទ្រី វាដូចខាងក្រោមថាវាលត្រូវបានដឹកនាំនៅគ្រប់ទីកន្លែងកាត់កែងទៅនឹងយន្តហោះ ហើយប្រសិនបើមិនមានបន្ទុកខាងក្រៅផ្សេងទៀតទេនោះ វាលនៅលើភាគីទាំងពីរនៃយន្តហោះគួរតែដូចគ្នា។ អនុញ្ញាតឱ្យយើងកំណត់ផ្នែកមួយនៃយន្តហោះដែលគិតថ្លៃទៅប្រអប់រាងស៊ីឡាំងដែលស្រមើលស្រមៃ ដូច្នេះប្រអប់ត្រូវបានកាត់ពាក់កណ្តាល ហើយម៉ាស៊ីនភ្លើងរបស់វាកាត់កែង ហើយមូលដ្ឋានពីរដែលនីមួយៗមានផ្ទៃ S គឺស្របទៅនឹងយន្តហោះសាក (រូបភាព 1.10)។

លំហូរវ៉ិចទ័រសរុប; ភាពតានតឹងគឺស្មើនឹងវ៉ិចទ័រដងនៃផ្ទៃ S នៃមូលដ្ឋានទីមួយ បូកនឹងលំហូរវ៉ិចទ័រឆ្លងកាត់មូលដ្ឋានផ្ទុយ។ លំហូរនៃភាពតានតឹងតាមរយៈផ្ទៃចំហៀងនៃស៊ីឡាំងគឺស្មើនឹងសូន្យចាប់តាំងពី បន្ទាត់នៃភាពតានតឹងមិនឆ្លងកាត់ពួកគេ។

ដូច្នេះ ម្យ៉ាងវិញទៀត យោងតាមទ្រឹស្តីបទ Gauss

ដូច្នេះ

ប៉ុន្តែបន្ទាប់មកកម្លាំងវាលនៃយន្តហោះដែលមានបន្ទុកឯកសណ្ឋានគ្មានកំណត់នឹងស្មើនឹង

កន្សោមនេះមិនរាប់បញ្ចូលកូអរដោណេទេ ដូច្នេះវាលអេឡិចត្រូស្ទិចនឹងមានឯកសណ្ឋាន ហើយកម្លាំងរបស់វានៅចំណុចណាមួយក្នុងវាលគឺដូចគ្នា។

5. អាំងតង់ស៊ីតេនៃវាលដែលបង្កើតដោយយន្តហោះប៉ារ៉ាឡែលគ្មានកំណត់ពីរ ដែលត្រូវបានចោទប្រកាន់ផ្ទុយគ្នាជាមួយនឹងដង់ស៊ីតេដូចគ្នា។

ដូចដែលអាចមើលឃើញពីរូបភាពទី 13.13 កម្លាំងវាលរវាងយន្តហោះប៉ារ៉ាឡែលគ្មានកំណត់ពីរដែលមានដង់ស៊ីតេបន្ទុកលើផ្ទៃ និង , គឺស្មើនឹងផលបូកនៃកម្លាំងវាលដែលបង្កើតឡើងដោយចាន ពោលគឺឧ។

ដូច្នេះ

នៅខាងក្រៅចានវ៉ិចទ័រពីពួកវានីមួយៗត្រូវបានតម្រង់ទិសផ្ទុយគ្នាហើយលុបចោលគ្នាទៅវិញទៅមក។ ដូច្នេះ កម្លាំងវាលក្នុងចន្លោះជុំវិញចាននឹងស្មើនឹងសូន្យ E=0។

អគ្គិសនី។

អគ្គិសនី - ដឹកនាំ (បញ្ជា) ចលនានៃភាគល្អិតដែលត្រូវបានចោទប្រកាន់

កងកម្លាំងភាគីទីបី។

កងកម្លាំងភាគីទីបី- កម្លាំងនៃធម្មជាតិមិនមែនអគ្គិសនី បណ្តាលឱ្យមានចលនានៃបន្ទុកអគ្គិសនីនៅខាងក្នុងប្រភពចរន្តផ្ទាល់។ កម្លាំងទាំងអស់ក្រៅពីកងកម្លាំង Coulomb ត្រូវបានចាត់ទុកថាជាកម្លាំងខាងក្រៅ។

អេមហ្វ វ៉ុល។

កម្លាំងអគ្គិសនី (EMF) - បរិមាណរូបវន្តដែលកំណត់លក្ខណៈនៃការងាររបស់កម្លាំងខាងក្រៅ (មិនសក្តានុពល) នៅក្នុងប្រភពនៃចរន្តផ្ទាល់ ឬចរន្តឆ្លាស់។នៅក្នុងសៀគ្វីបិទជិត EMF គឺស្មើនឹងការងារនៃកម្លាំងទាំងនេះក្នុងការផ្លាស់ទីបន្ទុកវិជ្ជមានឯកតាតាមបណ្តោយសៀគ្វី។

EMF អាចត្រូវបានបញ្ជាក់នៅក្នុងលក្ខខណ្ឌនៃកម្លាំងវាលអគ្គិសនីនៃកម្លាំងខាងក្រៅ

វ៉ុល (U) គឺស្មើនឹងសមាមាត្រនៃការងាររបស់វាលអគ្គីសនីលើចលនានៃបន្ទុក
ទៅតម្លៃនៃបន្ទុកដែលបានផ្ទេរនៅក្នុងផ្នែកសៀគ្វី។

ឯកតារង្វាស់សម្រាប់វ៉ុលនៅក្នុងប្រព័ន្ធ SI៖

កម្លាំងបច្ចុប្បន្ន។

បច្ចុប្បន្ន (I) - តម្លៃមាត្រដ្ឋានស្មើនឹងសមាមាត្រនៃបន្ទុក q ឆ្លងកាត់ផ្នែកឆ្លងកាត់នៃ conductor ទៅចន្លោះពេល t ក្នុងអំឡុងពេលដែលចរន្តហូរ។ កម្លាំងបច្ចុប្បន្នបង្ហាញពីចំនួនបន្ទុកឆ្លងកាត់ផ្នែកឆ្លងកាត់នៃ conductor ក្នុងមួយឯកតានៃពេលវេលា។

ដង់ស៊ីតេបច្ចុប្បន្ន។

ដង់ស៊ីតេបច្ចុប្បន្ន j - វ៉ិចទ័រដែលម៉ូឌុលគឺស្មើនឹងសមាមាត្រនៃកម្លាំងនៃចរន្តដែលហូរកាត់តំបន់ជាក់លាក់មួយកាត់កែងទៅនឹងទិសដៅនៃចរន្តទៅតម្លៃនៃតំបន់នេះ។

ឯកតា SI សម្រាប់ដង់ស៊ីតេបច្ចុប្បន្នគឺអំពែរក្នុងមួយម៉ែត្រការ៉េ (A/m2)។

ច្បាប់របស់អូម។

ចរន្តគឺសមាមាត្រដោយផ្ទាល់ទៅនឹងវ៉ុល និងសមាមាត្រច្រាសទៅនឹងភាពធន់។

ច្បាប់ Joule-Lenz ។

នៅពេលដែលចរន្តអគ្គិសនីឆ្លងកាត់ conductor បរិមាណកំដៅដែលបញ្ចេញនៅក្នុង conductor គឺសមាមាត្រដោយផ្ទាល់ទៅនឹងការ៉េនៃចរន្ត ភាពធន់របស់ conductor និងពេលវេលាដែលចរន្តអគ្គីសនីហូរកាត់ conductor ។

អន្តរកម្មម៉ាញេទិក។

អន្តរកម្មម៉ាញេទិក- អន្តរកម្មនេះគឺជាលំដាប់នៃការផ្លាស់ប្តូរបន្ទុកអគ្គិសនី។

ដែនម៉ាញេទិក។

ដែនម៉ាញេទិក- នេះគឺជាប្រភេទពិសេសនៃបញ្ហាដែលតាមរយៈអន្តរកម្មរវាងការផ្លាស់ទីភាគល្អិតដែលមានបន្ទុកអគ្គីសនីត្រូវបានអនុវត្ត។

កម្លាំង Lorentz និងកម្លាំងអំពែរ។

កម្លាំង Lorentzគឺជាកម្លាំងដែលធ្វើសកម្មភាពពីផ្នែកម្ខាងនៃដែនម៉ាញេទិកលើបន្ទុកវិជ្ជមានដែលធ្វើចលនាក្នុងល្បឿនមួយ (នេះគឺជាល្បឿននៃចលនាតាមលំដាប់នៃអ្នកផ្ទុកបន្ទុកវិជ្ជមាន)។ ម៉ូឌុលកម្លាំង Lorentz៖

ថាមពលអំពែគឺជាកម្លាំងដែលវាលម៉ាញេទិកធ្វើសកម្មភាពលើ conductor ដែលផ្ទុកបច្ចុប្បន្ន។

ម៉ូឌុលកម្លាំង Ampere គឺស្មើនឹងផលិតផលនៃកម្លាំងបច្ចុប្បន្ននៅក្នុង conductor និងម៉ូឌុលនៃវ៉ិចទ័រអាំងឌុចស្យុងម៉ាញេទិក ប្រវែងនៃ conductor និង sine នៃមុំរវាងវ៉ិចទ័រអាំងឌុចស្យុងម៉ាញេទិក និងទិសដៅនៃចរន្តនៅក្នុង conductor .

កម្លាំង Ampere គឺអតិបរមាប្រសិនបើវ៉ិចទ័រអាំងឌុចស្យុងម៉ាញ៉េទិចកាត់កែងទៅនឹងចំហាយ។

ប្រសិនបើវ៉ិចទ័រអាំងឌុចស្យុងម៉ាញេទិកស្របទៅនឹង conductor នោះវាលម៉ាញេទិកមិនមានឥទ្ធិពលលើ conductor ជាមួយចរន្តទេ i.e. កម្លាំងរបស់ Ampere គឺសូន្យ។

ទិសដៅនៃកម្លាំងរបស់អំពែរត្រូវបានកំណត់ដោយច្បាប់នៃដៃឆ្វេង។

ច្បាប់ Biot-Savart-Laplace ។

ច្បាប់ Bio Savart Laplace- វាលម៉ាញេទិកនៃចរន្តណាមួយអាចត្រូវបានគណនាជាផលបូកវ៉ិចទ័រនៃវាលដែលបង្កើតឡើងដោយផ្នែកនីមួយៗនៃចរន្ត។

ពាក្យ

អនុញ្ញាតឱ្យចរន្តដោយផ្ទាល់ហូរតាមវណ្ឌវង្កγដែលស្ថិតក្នុងភាពទំនេរ ចំណុចដែលវាលត្រូវបានស្វែងរក បន្ទាប់មកអាំងឌុចស្យុងដែនម៉ាញេទិកនៅចំណុចនេះត្រូវបានបញ្ជាក់ដោយអាំងតេក្រាល (នៅក្នុងប្រព័ន្ធ SI)

ទិសដៅគឺកាត់កែងទៅ ពោលគឺកាត់កែងទៅនឹងយន្តហោះដែលពួកគេកុហក ហើយស្របគ្នាជាមួយនឹងតង់ហ្សង់ទៅបន្ទាត់នៃអាំងឌុចស្យុងម៉ាញេទិក។ ទិសដៅនេះអាចត្រូវបានរកឃើញដោយច្បាប់សម្រាប់ការស្វែងរកបន្ទាត់អាំងឌុចស្យុងម៉ាញេទិក (ច្បាប់នៃវីសខាងស្តាំ): ទិសដៅនៃការបង្វិលក្បាលវីសផ្តល់ទិសដៅប្រសិនបើចលនាបកប្រែនៃ gimlet ទាក់ទងទៅនឹងទិសដៅនៃចរន្តនៅក្នុងធាតុ។ . ម៉ូឌុលនៃវ៉ិចទ័រត្រូវបានកំណត់ដោយកន្សោម (នៅក្នុងប្រព័ន្ធ SI)

សក្តានុពលវ៉ិចទ័រត្រូវបានផ្តល់ដោយអាំងតេក្រាល (នៅក្នុងប្រព័ន្ធ SI)

អាំងឌុចស្យុងរង្វិលជុំ។

អាំងឌុចស្យុង - រាងកាយ តម្លៃជាលេខស្មើនឹង EMF នៃអាំងឌុចស្យុងដោយខ្លួនឯងដែលកើតឡើងនៅក្នុងសៀគ្វីនៅពេលដែលកម្លាំងបច្ចុប្បន្នផ្លាស់ប្តូរ 1 អំពែរក្នុងរយៈពេល 1 វិនាទី។
ដូចគ្នានេះផងដែរ inductance អាចត្រូវបានគណនាដោយរូបមន្ត:

ដែល F គឺជាលំហូរម៉ាញេទិកតាមរយៈសៀគ្វី I គឺជាកម្លាំងបច្ចុប្បន្ននៅក្នុងសៀគ្វី។

ឯកតា SI សម្រាប់ inductance:

ថាមពលនៃដែនម៉ាញេទិក។

វាលម៉ាញេទិកមានថាមពល។ ដូចទៅនឹង capacitor ដែលត្រូវបានចោទប្រកាន់មានការផ្គត់ផ្គង់ថាមពលអគ្គិសនី ឧបករណ៏ដែលមានចរន្តហូរតាមឧបករណ៏របស់វាមានការផ្គត់ផ្គង់ថាមពលម៉ាញេទិក។

ការបញ្ចូលអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិច។

ការបញ្ចូលអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិច - បាតុភូតនៃការកើតឡើងនៃចរន្តអគ្គិសនីនៅក្នុងសៀគ្វីបិទនៅពេលដែលលំហូរម៉ាញ៉េទិចឆ្លងកាត់វាផ្លាស់ប្តូរ។

ច្បាប់របស់ Lenz ។

ច្បាប់របស់ Lenz

ចរន្តអាំងឌុចទ័រដែលកើតឡើងនៅក្នុងសៀគ្វីបិទជិតប្រឆាំងនឹងការផ្លាស់ប្តូរនៃលំហូរម៉ាញេទិកដែលវាបណ្តាលមកពីវាលម៉ាញេទិករបស់វា។

សមីការទីមួយរបស់ Maxwell

2. រាល់ដែនម៉ាញេទិចដែលផ្លាស់ទីលំនៅបង្កើតវាលអគ្គិសនី vortex (ច្បាប់ជាមូលដ្ឋាននៃចរន្តអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិច)។

សមីការទីពីររបស់ Maxwell៖

វិទ្យុសកម្មអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិច។

រលកអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិច វិទ្យុសកម្មអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិច- ការរីករាលដាលនៅក្នុងការរំខានអវកាស (ការផ្លាស់ប្តូររដ្ឋ) នៃវាលអេឡិចត្រូ។

3.1. រលក គឺជារំញ័រដែលរីកសាយភាយក្នុងលំហតាមពេលវេលា។
រលកមេកានិកអាចសាយភាយបានតែក្នុងមជ្ឈដ្ឋានមួយចំនួន (សារធាតុ)៖ ក្នុងឧស្ម័ន ក្នុងអង្គធាតុរាវ ក្នុងអង្គធាតុរឹង។ រលក​ត្រូវ​បាន​បង្កើត​ឡើង​ដោយ​អង្គធាតុ​រំកិល​ដែល​បង្កើត​ការ​ខូច​ទ្រង់ទ្រាយ​នៃ​ឧបករណ៍​ផ្ទុក​នៅ​ក្នុង​លំហ​ជុំវិញ។ លក្ខខណ្ឌចាំបាច់សម្រាប់ការលេចឡើងនៃរលកយឺតគឺជាការកើតឡើងនៅពេលនៃការរំខាននៃកម្លាំងមធ្យមដែលរារាំងវាជាពិសេសការបត់បែន។ ពួកគេមានទំនោរនាំភាគល្អិតជិតខាងមកជិតគ្នានៅពេលដែលវារើចេញពីគ្នា ហើយរុញពួកវាឱ្យឆ្ងាយពីគ្នាទៅវិញទៅមកនៅពេលពួកគេចូលទៅជិតគ្នា។ កម្លាំង Elastic ដែលធ្វើសកម្មភាពលើភាគល្អិតឆ្ងាយពីប្រភពនៃការរំខាន ចាប់ផ្តើមធ្វើឱ្យពួកវាមិនមានតុល្យភាព។ រលកបណ្តោយលក្ខណៈនៃប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយឧស្ម័ន និងរាវប៉ុណ្ណោះ ប៉ុន្តែ ឆ្លងកាត់- ក៏ទៅជាអង្គធាតុរឹង៖ ហេតុផលសម្រាប់នេះគឺថា ភាគល្អិតដែលបង្កើតជាមេឌៀទាំងនេះអាចផ្លាស់ទីដោយសេរី ព្រោះវាមិនត្រូវបានជួសជុលយ៉ាងតឹងរ៉ឹង មិនដូចសារធាតុរឹង។ ដូច្នោះហើយ ការរំញ័រឆ្លងកាត់គឺមិនអាចទៅរួចទេជាមូលដ្ឋាន។

រលកបណ្តោយកើតឡើងនៅពេលដែលភាគល្អិតនៃលំយោលមធ្យម តម្រង់ខ្លួនពួកគេតាមវ៉ិចទ័រនៃការសាយភាយនៃការរំខាន។ រលកឆ្លងកាត់រីករាលដាលក្នុងទិសដៅកាត់កែងទៅនឹងវ៉ិចទ័រផលប៉ះពាល់។ សរុបមក៖ ប្រសិនបើក្នុងកម្រិតមធ្យម ការខូចទ្រង់ទ្រាយដែលបណ្តាលមកពីការរំខានបង្ហាញរាងដោយខ្លួនឯងក្នុងទម្រង់នៃការកាត់ ភាពតានតឹង និងការបង្ហាប់ នោះយើងកំពុងនិយាយអំពីរាងកាយរឹង ដែលទាំងរលកបណ្តោយ និងឆ្លងកាត់អាចធ្វើទៅបាន។ ប្រសិនបើរូបរាងនៃការផ្លាស់ប្តូរមិនអាចទៅរួចនោះឧបករណ៍ផ្ទុកអាចជាណាមួយ។

រលកនីមួយៗរីករាលដាលក្នុងល្បឿនជាក់លាក់មួយ។ នៅក្រោម ល្បឿនរលក យល់ពីល្បឿននៃការសាយភាយនៃការរំខាន។ ដោយសារល្បឿននៃរលកគឺជាតម្លៃថេរ (សម្រាប់ឧបករណ៍ផ្ទុកដែលបានផ្តល់ឱ្យ) ចម្ងាយដែលធ្វើដំណើរដោយរលកគឺស្មើនឹងផលិតផលនៃល្បឿន និងពេលវេលានៃការបន្តពូជរបស់វា។ ដូច្នេះ ដើម្បីស្វែងរកប្រវែងរលក វាចាំបាច់ក្នុងការគុណល្បឿននៃរលកដោយរយៈពេលនៃការយោលនៅក្នុងវា៖

រលក - ចម្ងាយរវាងចំណុចពីរក្នុងលំហដែលនៅជិតគ្នាបំផុត ដែលលំយោលកើតឡើងក្នុងដំណាក់កាលតែមួយ។ ប្រវែងរលកត្រូវគ្នាទៅនឹងកំឡុងពេលវិសាលភាពនៃរលក ពោលគឺចម្ងាយដែលចំណុចដែលមានដំណាក់កាលថេរ "ធ្វើដំណើរ" ក្នុងចន្លោះពេលស្មើនឹងរយៈពេលនៃលំយោល។

លេខរលក(ហៅផងដែរថា ប្រេកង់លំហ) គឺជាសមាមាត្រ 2 π រ៉ាដ្យង់ទៅរលក៖ អាណាឡូកលំហនៃប្រេកង់រង្វង់។

និយមន័យ៖ លេខរលក k គឺជាអត្រាកំណើននៃដំណាក់កាលនៃរលក φ តាមបណ្តោយកូអរដោនេនៃលំហ។

3.2. រលកយន្តហោះ - រលកដែលផ្នែកខាងមុខមានរាងដូចយន្តហោះ។

ផ្នែកខាងមុខរលកនៃយន្តហោះមានទំហំមិនកំណត់ វ៉ិចទ័រល្បឿនដំណាក់កាលគឺកាត់កែងទៅផ្នែកខាងមុខ។ រលកយន្តហោះគឺជាដំណោះស្រាយជាក់លាក់មួយនៃសមីការរលក និងជាគំរូដ៏ងាយស្រួលមួយ៖ រលកបែបនេះមិនមាននៅក្នុងធម្មជាតិទេ ចាប់តាំងពីផ្នែកខាងមុខនៃរលកនៃយន្តហោះចាប់ផ្តើមនៅ និងបញ្ចប់នៅ ដែលមិនអាចទៅរួច។

សមីការនៃរលកណាមួយគឺជាដំណោះស្រាយនៃសមីការឌីផេរ៉ង់ស្យែលដែលហៅថាសមីការរលក។ សមីការរលកសម្រាប់អនុគមន៍ត្រូវបានសរសេរជា៖

កន្លែងណា

· - ប្រតិបត្តិករ Laplace;

· - មុខងារដែលចង់បាន;

· - កាំនៃវ៉ិចទ័រនៃចំណុចដែលចង់បាន;

- ល្បឿនរលក;

· - ពេលវេលា។

ផ្ទៃរលក គឺជាទីតាំងនៃចំនុចដែលត្រូវបានរំខានដោយកូអរដោណេទូទៅក្នុងដំណាក់កាលតែមួយ។ ករណីពិសេសនៃផ្ទៃរលកគឺផ្នែកខាងមុខរលក។

ប៉ុន្តែ) រលកយន្តហោះ - នេះគឺជារលក ផ្ទៃរលកដែលជាសំណុំនៃយន្តហោះស្របគ្នាទៅវិញទៅមក។

ខ) រលករាងស្វ៊ែរ គឺជារលកដែលផ្ទៃរលកគឺជាបណ្តុំនៃស្វ៊ែរប្រមូលផ្តុំ

កាំរស្មី- បន្ទាត់ធម្មតានិងផ្ទៃរលក។ នៅក្រោមទិសដៅនៃការឃោសនានៃរលកយល់ពីទិសដៅនៃកាំរស្មី។ ប្រសិនបើមជ្ឈដ្ឋានផ្សព្វផ្សាយនៃរលកមានភាពដូចគ្នា និងអ៊ីសូត្រូពិច នោះកាំរស្មីគឺត្រង់ (លើសពីនេះទៅទៀត ប្រសិនបើរលកជាយន្តហោះ បន្ទាត់ត្រង់ស្របគ្នា)។

គោលគំនិតនៃកាំរស្មីនៅក្នុងរូបវិទ្យា ជាធម្មតាត្រូវបានប្រើប្រាស់តែនៅក្នុងអុបទិកធរណីមាត្រ និងសូរស័ព្ទប៉ុណ្ណោះ ចាប់តាំងពីការបង្ហាញនៃឥទ្ធិពលដែលមិនត្រូវបានសិក្សានៅក្នុងតំបន់ទាំងនេះ អត្ថន័យនៃគំនិតនៃកាំរស្មីត្រូវបានបាត់បង់។

3.3. លក្ខណៈថាមពលនៃរលក

ឧបករណ៍ផ្ទុកដែលរលកសាយភាយមានថាមពលមេកានិក ដែលត្រូវបានបង្កើតឡើងដោយថាមពលនៃចលនាយោលនៃភាគល្អិតទាំងអស់របស់វា។ ថាមពលនៃភាគល្អិតមួយដែលមានម៉ាស់ m 0 ត្រូវបានរកឃើញដោយរូបមន្ត: E 0 = m 0 Α 2 វ២/២. ឯកតាកម្រិតសំឡេងរបស់ឧបករណ៍ផ្ទុកមាន n = ទំ/ m 0 ភាគល្អិត (ρ គឺជាដង់ស៊ីតេមធ្យម) ។ ដូច្នេះបរិមាណឯកតានៃឧបករណ៍ផ្ទុកមានថាមពល w р = nЕ 0 = ρ Α 2 វ 2 /2.

ដង់ស៊ីតេថាមពលច្រើន។(W p) គឺជាថាមពលនៃចលនាយោលនៃភាគល្អិតរបស់ឧបករណ៍ផ្ទុកដែលមាននៅក្នុងឯកតានៃបរិមាណរបស់វា៖

លំហូរថាមពល(Ф) - តម្លៃស្មើនឹងថាមពលដែលបញ្ជូនដោយរលកឆ្លងកាត់ផ្ទៃដែលបានផ្តល់ឱ្យក្នុងមួយឯកតាពេលវេលា៖

អាំងតង់ស៊ីតេរលក ឬដង់ស៊ីតេលំហូរថាមពល(I) - តម្លៃស្មើនឹងលំហូរថាមពលដែលបញ្ជូនដោយរលកឆ្លងកាត់តំបន់តែមួយ កាត់កែងទៅនឹងទិសដៅនៃការសាយភាយរលក៖

3.4. រលកអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិច

រលកអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិច- ដំណើរការនៃការសាយភាយវាលអេឡិចត្រូម៉ាញេទិកក្នុងលំហ។

ស្ថានភាពនៃការកើតឡើងរលកអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិច។ ការផ្លាស់ប្តូរនៅក្នុងដែនម៉ាញេទិចកើតឡើងនៅពេលដែលកម្លាំងបច្ចុប្បន្ននៅក្នុង conductor ផ្លាស់ប្តូរ ហើយកម្លាំងបច្ចុប្បន្ននៅក្នុង conductor ផ្លាស់ប្តូរនៅពេលដែលល្បឿននៃបន្ទុកអគ្គីសនីនៅក្នុងវាផ្លាស់ប្តូរ នោះគឺនៅពេលដែលការចោទប្រកាន់ផ្លាស់ទីដោយបង្កើនល្បឿន។ ដូច្នេះរលកអេឡិចត្រូម៉ាញេទិកគួរតែកើតឡើងក្នុងអំឡុងពេលចលនាបង្កើនល្បឿននៃការចោទប្រកាន់អគ្គិសនី។ នៅអត្រាបន្ទុកសូន្យ មានតែវាលអគ្គិសនីប៉ុណ្ណោះ។ នៅអត្រាសាកថ្មថេរ វាលអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិចត្រូវបានបង្កើត។ ជាមួយនឹងចលនាបង្កើនល្បឿននៃការចោទប្រកាន់ រលកអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិចមួយត្រូវបានបញ្ចេញ ដែលសាយភាយក្នុងលំហក្នុងល្បឿនកំណត់។

រលកអេឡិចត្រូម៉ាញេទិកសាយភាយក្នុងរូបធាតុជាមួយនឹងល្បឿនកំណត់។ នៅទីនេះ ε និង μ គឺជា dielectric និង magnetic permeability នៃសារធាតុ ε 0 និង μ 0 គឺជាអថេរអគ្គិសនី និងម៉ាញេទិក: ε 0 \u003d 8.85419 10 -12 F / m, μ 0 \u003d 1.25664 10 -6 Gn / m ។

ល្បឿននៃរលកអេឡិចត្រូម៉ាញេទិកនៅក្នុងកន្លែងទំនេរ (ε = μ = 1):

លក្ខណៈ​ពិសេស​ចម្បងវិទ្យុសកម្មអេឡិចត្រូម៉ាញេទិកត្រូវបានចាត់ទុកថាជាប្រេកង់ រលក និងបន្ទាត់រាងប៉ូល។ ប្រវែងរលកអាស្រ័យលើល្បឿននៃការសាយភាយនៃវិទ្យុសកម្ម។ ល្បឿន​នៃ​ការ​សាយភាយ​វិទ្យុសកម្ម​អេឡិចត្រូម៉ាញេទិក​នៅ​ក្នុង​កន្លែង​ទំនេរ​គឺ​ស្មើ​នឹង​ល្បឿន​នៃ​ពន្លឺ ហើយ​ក្នុង​ប្រព័ន្ធ​ផ្សព្វផ្សាយ​ផ្សេង​ទៀត​ល្បឿន​នេះ​តិច​ជាង។

វិទ្យុសកម្មអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិចជាធម្មតាត្រូវបានបែងចែកទៅជាជួរប្រេកង់ (សូមមើលតារាង) ។ មិនមានការផ្លាស់ប្តូរស្រួចស្រាវរវាងជួរនោះទេ ជួនកាលពួកវាត្រួតលើគ្នា ហើយព្រំដែនរវាងពួកវាមានលក្ខខណ្ឌ។ ចាប់តាំងពីល្បឿននៃការសាយភាយនៃវិទ្យុសកម្មគឺថេរ ភាពញឹកញាប់នៃការយោលរបស់វាត្រូវបានទាក់ទងយ៉ាងតឹងរ៉ឹងទៅនឹងរលកក្នុងភាពទំនេរ។

រលករំខាន។ រលកជាប់គ្នា។ លក្ខខណ្ឌនៃការចុះសម្រុងគ្នានៃរលក។

ប្រវែងផ្លូវអុបទិក (OPL) នៃពន្លឺ។ ទំនាក់ទំនងរវាងភាពខុសគ្នានៃ r.d.p. រលកដែលមានភាពខុសគ្នាដំណាក់កាលនៃលំយោលដែលបណ្តាលមកពីរលក។

ទំហំនៃលំយោលជាលទ្ធផលនៅក្នុងការជ្រៀតជ្រែកនៃរលកពីរ។ លក្ខខណ្ឌសម្រាប់ maxima និង minima នៃ amplitude កំឡុងពេលមានការជ្រៀតជ្រែកនៃរលកពីរ។

គែមជ្រៀតជ្រែក និងលំនាំជ្រៀតជ្រែកនៅលើអេក្រង់សំប៉ែត នៅពេលដែលរន្ធប៉ារ៉ាឡែលវែងតូចចង្អៀតពីរត្រូវបានបំភ្លឺ៖ ក) ជាមួយនឹងពន្លឺពណ៌ក្រហម ខ) ជាមួយនឹងពន្លឺពណ៌ស។

ក្រាហ្វភាពអាស្រ័យ V(t)សម្រាប់ករណីនេះត្រូវបានបង្ហាញក្នុងរូបភាព 1.2.1 ។ ចន្លោះ​ពេល Δtនៅក្នុងរូបមន្ត (1.4) មួយអាចយកណាមួយ។ អាកប្បកិរិយា ∆V/∆tមិនអាស្រ័យលើវាទេ។ បន្ទាប់មក ΔV=аΔt. ការអនុវត្តរូបមន្តនេះទៅចន្លោះពេលពី t អំពី= 0 រហូតដល់ចំណុចណាមួយ។ tអ្នកអាចសរសេរកន្សោមសម្រាប់ល្បឿន៖

V(t)=V0 + នៅ។ (1.5)

នៅទីនេះ V0- តម្លៃល្បឿននៅ t អំពី= 0. ប្រសិនបើទិសដៅនៃល្បឿន និងការបង្កើនល្បឿនគឺផ្ទុយគ្នា នោះគេនិយាយអំពីចលនាយឺតស្មើគ្នា (រូបភាព 1.2.2)។

សម្រាប់ចលនាយឺតស្មើគ្នា យើងទទួលបានដូចគ្នា។

V(t) = V0 – នៅ។

ចូរយើងវិភាគពីប្រភពនៃរូបមន្តសម្រាប់ការផ្លាស់ទីលំនៅរបស់រាងកាយក្នុងអំឡុងពេលចលនាបង្កើនល្បឿនស្មើគ្នា។ ចំណាំថាក្នុងករណីនេះ ការផ្លាស់ទីលំនៅ និងចម្ងាយដែលបានធ្វើដំណើរគឺជាលេខដូចគ្នា។

ពិចារណារយៈពេលខ្លី Δt. ពីនិយមន័យនៃល្បឿនមធ្យម Vcp = ∆S/∆tអ្នកអាចរកឃើញផ្លូវ ∆S = V cp ∆t ។តួលេខបង្ហាញថាផ្លូវ ∆សជាលេខស្មើនឹងផ្ទៃដីនៃចតុកោណកែងដែលមានទទឹង Δtនិងកម្ពស់ វីស៊ីភី. ប្រសិនបើចន្លោះពេល Δtជ្រើសរើសតូចល្មម ល្បឿនមធ្យមនៅចន្លោះពេល Δtស្របពេលជាមួយនឹងល្បឿនភ្លាមៗនៅចំណុចកណ្តាល។ ∆S ≈ V∆t. សមាមាត្រនេះគឺត្រឹមត្រូវជាង តិច Δt. បែងចែកពេលវេលាធ្វើដំណើរសរុបទៅជាចន្លោះតូចៗបែបនេះ ហើយយកទៅពិចារណាថាផ្លូវពេញ សគឺជាផលបូកនៃផ្លូវដែលបានធ្វើដំណើរក្នុងចន្លោះពេលទាំងនេះ អ្នកអាចប្រាកដថានៅលើក្រាហ្វល្បឿនវាមានលេខស្មើនឹងផ្ទៃដីនៃ trapezoid នេះ៖

S = ½ (V 0 + V) t,

ការជំនួស (1.5) យើងទទួលបានចលនាបង្កើនល្បឿនស្មើគ្នា៖

S \u003d V 0 t + (នៅ 2/2)(1.6)

សម្រាប់ចលនាយឺតស្មើគ្នា អិលគណនាដូចនេះ៖

L = V 0 t–(នៅ 2/2) ។

ចូរយើងវិភាគ កិច្ចការ 1.3 ។

សូមឱ្យក្រាហ្វល្បឿនមានទម្រង់ដែលបង្ហាញក្នុងរូបភព។ ១.២.៤. គូរក្រាហ្វិកសមកាលកម្មប្រកបដោយគុណភាពនៃផ្លូវ និងការបង្កើនល្បឿនធៀបនឹងពេលវេលា។

សិស្ស៖- ខ្ញុំមិនដែលឆ្លងកាត់គំនិតនៃ "ក្រាហ្វិកសមកាលកម្ម" ទេ ខ្ញុំក៏មិនដឹងថាវាមានន័យយ៉ាងណាដែរក្នុងការ "គូរប្រកបដោយគុណភាពខ្ពស់"។

- ក្រាហ្វដែលធ្វើសមកាលកម្មមានមាត្រដ្ឋានដូចគ្នានៅតាមបណ្តោយអ័ក្ស abscissa ដែលពេលវេលាត្រូវបានគ្រោងទុក។ ក្រាហ្វត្រូវបានរៀបចំមួយនៅខាងក្រោមមួយទៀត។ ក្រាហ្វដែលធ្វើសមកាលកម្មគឺងាយស្រួលសម្រាប់ការប្រៀបធៀបប៉ារ៉ាម៉ែត្រជាច្រើននៅពេលតែមួយក្នុងពេលតែមួយ។ នៅក្នុងបញ្ហានេះ យើងនឹងពណ៌នាចលនាប្រកបដោយគុណភាព ពោលគឺដោយមិនគិតពីតម្លៃលេខជាក់លាក់។ សម្រាប់ពួកយើង វាគ្រប់គ្រាន់ហើយក្នុងការកំណត់ថាតើមុខងារថយចុះ ឬកើនឡើង តើវាមានទម្រង់បែបណា ថាតើវាបែក ឬដាច់។ល។ ខ្ញុំគិតថាយើងគួរតែចាប់ផ្តើមវែកញែកជាមួយគ្នា។

បែងចែកពេលវេលានៃចលនាទាំងមូលជាបីចន្លោះពេល អូ, BD, DE. ប្រាប់ខ្ញុំតើអ្វីជាលក្ខណៈនៃចលនានៅលើពួកវានីមួយៗ ហើយតើយើងនឹងគណនាចម្ងាយដែលធ្វើដំណើរដោយរូបមន្តអ្វី?

សិស្ស៖- ទីតាំងនៅលើ អូរាងកាយកំពុងធ្វើចលនាស្មើៗគ្នាជាមួយនឹងល្បឿនដំបូងសូន្យ ដូច្នេះរូបមន្តសម្រាប់ផ្លូវគឺ៖

ស 1 (t) = នៅ 2/2 ។

ការបង្កើនល្បឿនអាចត្រូវបានរកឃើញដោយការបែងចែកការផ្លាស់ប្តូរល្បឿន, i.e. ប្រវែង ABសម្រាប់រយៈពេលនៃពេលវេលាមួយ។ អូ.

សិស្ស៖- ទីតាំងនៅលើ BDរាងកាយផ្លាស់ទីស្មើគ្នាជាមួយនឹងល្បឿន V 0 ដែលទទួលបានដោយចុងបញ្ចប់នៃផ្នែក អូ. រូបមន្តផ្លូវ - S=Vt. មិនមានការបង្កើនល្បឿនទេ។

ស 2 (t) = នៅ 1 2/2 + V 0 (t–t1) ។

ដោយបានផ្តល់ការពន្យល់នេះ សូមសរសេររូបមន្តសម្រាប់ផ្លូវនៅលើគេហទំព័រ DE.

សិស្ស៖- នៅក្នុងផ្នែកចុងក្រោយចលនាគឺយឺតស្មើគ្នា។ ខ្ញុំនឹងប្រកែកដូចនេះ។ រហូត​ដល់​ចំណុច​ទាន់​ពេល t 2 រាងកាយបានធ្វើដំណើរឆ្ងាយរួចទៅហើយ S 2 \u003d នៅ 1 2 / 2 + V (t 2 - t 1) ។

វាត្រូវតែត្រូវបានបន្ថែមកន្សោមមួយសម្រាប់ករណីយឺតស្មើគ្នា ដោយផ្តល់ឱ្យថាពេលវេលាត្រូវបានរាប់ពីតម្លៃ t2យើងទទួលបានចម្ងាយធ្វើដំណើរតាមពេលវេលា t - t 2:

S 3 \u003d V 0 (t–t 2)–/2 ។

ខ្ញុំទាយសំណួរអំពីរបៀបស្វែងរកការបង្កើនល្បឿន កមួយ។ វាស្មើ ស៊ីឌី/DE. ជាលទ្ធផលយើងទទួលបានផ្លូវដែលបានធ្វើដំណើរតាមពេលវេលា t> t 2

S (t) = នៅ 1 2/2+V 0 (t–t 1)–/2 ។

សិស្ស៖- នៅផ្នែកទីមួយ យើងមានប៉ារ៉ាបូឡាដែលមានមែកចង្អុលឡើងលើ។ នៅលើទីពីរ - បន្ទាត់ត្រង់មួយនៅលើចុងក្រោយ - ក៏ជាប៉ារ៉ាបូលផងដែរប៉ុន្តែមានសាខាចុះក្រោម។

គំនូររបស់អ្នកមិនត្រឹមត្រូវទេ។ ក្រាហ្វផ្លូវមិនមានភាពច្របូកច្របល់ទេ ពោលគឺប៉ារ៉ាបូឡាគួរត្រូវបានផ្គូផ្គងដោយរលូនជាមួយនឹងបន្ទាត់ត្រង់។ យើងបាននិយាយរួចហើយថាល្បឿនត្រូវបានកំណត់ដោយតង់សង់នៃជម្រាលនៃតង់សង់។ យោងតាមគំនូររបស់អ្នកវាប្រែថានៅពេលនេះ t 1 ល្បឿនមានតម្លៃពីរក្នុងពេលតែមួយ។ ប្រសិនបើអ្នកបង្កើតតង់សង់នៅខាងឆ្វេង នោះល្បឿននឹងស្មើនឹងលេខ tgα ហើយប្រសិនបើអ្នកចូលទៅជិតចំណុចនៅខាងស្តាំ នោះល្បឿនគឺស្មើនឹង tgបេ ប៉ុន្តែនៅក្នុងករណីរបស់យើង ល្បឿនគឺជាមុខងារបន្ត។ ភាពផ្ទុយគ្នាត្រូវបានដកចេញប្រសិនបើក្រាហ្វត្រូវបានសាងសង់តាមរបៀបនេះ។

មានទំនាក់ទំនងដ៏មានប្រយោជន៍មួយទៀតរវាង ស, ក, វីនិង វ 0. យើងនឹងសន្មត់ថាចលនាកើតឡើងក្នុងទិសដៅមួយ។ ក្នុងករណីនេះចលនានៃរាងកាយពីចំណុចចាប់ផ្តើមស្របគ្នាជាមួយនឹងផ្លូវដែលបានធ្វើដំណើរ។ ដោយប្រើ (1.5) បង្ហាញពេលវេលា tហើយដកវាចេញពីសមភាព (១.៦)។ នេះជារបៀបដែលអ្នកទទួលបានរូបមន្តនេះ។

សិស្ស៖– V(t) = V0 + នៅ, មានន័យថា

t = (V–V 0)/a,

S = V 0 t + នៅ 2 / 2 = V 0 (V– V 0)/a + a[(V– V 0)/a] 2 = ។

ទីបំផុតយើងមាន៖

ស= . (1.6a)

រឿង.

មានពេលមួយ ខណៈពេលដែលកំពុងសិក្សានៅ Göttingen លោក Niels Bohr ត្រូវបានរៀបចំយ៉ាងលំបាកសម្រាប់កិច្ចសហការ ហើយការសម្តែងរបស់គាត់បានប្រែទៅជាខ្សោយ។ យ៉ាង​ណា​ក៏​ដោយ Bor មិន​អស់​ចិត្ត​ទេ ហើយ​បញ្ចប់​ដោយ​ទឹក​មុខ​ញញឹម៖

“ខ្ញុំបានលឺសុន្ទរកថាអាក្រក់ជាច្រើននៅទីនេះ ដែលខ្ញុំសុំឱ្យអ្នកចាត់ទុកខ្ញុំជាការសងសឹក។

នៅក្នុងមេរៀននេះ យើងនឹងពិចារណាអំពីលក្ខណៈសំខាន់មួយនៃចលនាមិនស្មើគ្នា - ការបង្កើនល្បឿន។ លើសពីនេះ យើងនឹងពិចារណាចលនាមិនស្មើគ្នាជាមួយនឹងការបង្កើនល្បឿនថេរ។ ចលនា​នេះ​ត្រូវ​បាន​គេ​ហៅ​ផង​ដែរ​ថា​ការ​បង្កើន​ល្បឿន​ស្មើ​ភាព​គ្នា​ឬ​ការ​បន្ថយ​ល្បឿន​ស្មើ​ភាព​គ្នា​។ ជាចុងក្រោយ យើងនឹងនិយាយអំពីរបៀបធ្វើក្រាហ្វិកពណ៌នាអំពីល្បឿននៃរាងកាយជាមុខងារនៃពេលវេលាក្នុងចលនាដែលបង្កើនល្បឿនស្មើគ្នា។

កិច្ចការ​ផ្ទះ

តាមរយៈការដោះស្រាយភារកិច្ចសម្រាប់មេរៀននេះ អ្នកនឹងអាចរៀបចំសម្រាប់សំណួរទី 1 នៃ GIA និងសំណួរ A1, A2 នៃការប្រឡងរដ្ឋបង្រួបបង្រួម។

1. កិច្ចការ 48, 50, 52, 54 sb ។ ភារកិច្ចរបស់ A.P. Rymkevich, ed ។ ដប់។

2. សរសេរការពឹងផ្អែកនៃល្បឿននៅលើពេលវេលា និងគូរក្រាហ្វនៃការពឹងផ្អែកនៃល្បឿននៃរាងកាយទាន់ពេលវេលាសម្រាប់ករណីដែលបានបង្ហាញនៅក្នុងរូបភព។ ១ ករណី ខ) និង ឃ) ។ សម្គាល់ចំណុចរបត់នៅលើក្រាហ្វ ប្រសិនបើមាន។

3. ពិចារណាសំណួរខាងក្រោម និងចម្លើយរបស់ពួកគេ៖

សំណួរ។តើការបង្កើនល្បឿនទំនាញគឺជាការបង្កើនល្បឿនដូចដែលបានកំណត់ខាងលើដែរឬទេ?

ចម្លើយ។ជា​ការ​ពិត​ណាស់​។ ការបង្កើនល្បឿននៃការដួលរលំដោយឥតគិតថ្លៃគឺជាការបង្កើនល្បឿននៃរាងកាយដែលធ្លាក់ដោយសេរីពីកម្ពស់ជាក់លាក់មួយ (ធន់ទ្រាំនឹងខ្យល់ត្រូវតែត្រូវបានធ្វេសប្រហែស) ។

សំណួរ។តើមានអ្វីកើតឡើងប្រសិនបើការបង្កើនល្បឿននៃរាងកាយត្រូវបានដឹកនាំកាត់កែងទៅនឹងល្បឿននៃរាងកាយ?

ចម្លើយ។រាងកាយនឹងផ្លាស់ទីស្មើៗគ្នានៅក្នុងរង្វង់មួយ។

សំណួរ។តើអាចគណនាតង់សង់នៃមុំទំនោរដោយប្រើ protractor និងម៉ាស៊ីនគិតលេខបានទេ?

ចម្លើយ។ទេ! ដោយសារការបង្កើនល្បឿនដែលទទួលបានតាមរបៀបនេះនឹងគ្មានវិមាត្រ ហើយវិមាត្រនៃការបង្កើនល្បឿនដូចដែលយើងបានបង្ហាញមុននេះ ត្រូវតែមានវិមាត្រនៃ m/s 2 ។

សំណួរ។តើអាចនិយាយអ្វីខ្លះអំពីចលនា ប្រសិនបើក្រាហ្វនៃល្បឿនធៀបនឹងពេលវេលាមិនមែនជាបន្ទាត់ត្រង់?

ចម្លើយ។យើងអាចនិយាយបានថាការបង្កើនល្បឿននៃរាងកាយនេះប្រែប្រួលទៅតាមពេលវេលា។ ចលនាបែបនេះនឹងមិនត្រូវបានបង្កើនល្បឿនស្មើគ្នាទេ។

ទំព័រ 8 នៃ 12

§ 7. ចលនាជាមួយនឹងការបង្កើនល្បឿនស្មើគ្នា
ចលនា rectilinear

1. ដោយប្រើក្រាហ្វនៃល្បឿនធៀបនឹងពេលវេលា អ្នកអាចទទួលបានរូបមន្តសម្រាប់ផ្លាស់ទីរាងកាយជាមួយនឹងចលនា rectilinear ឯកសណ្ឋាន។

រូបភាពទី 30 បង្ហាញក្រាហ្វនៃការព្យាករនៃល្បឿននៃចលនាឯកសណ្ឋាននៅលើអ័ក្ស Xពីពេលវេលា។ ប្រសិនបើយើងរៀបចំកាត់កែងទៅនឹងអ័ក្សពេលវេលានៅចំណុចណាមួយ។ គបន្ទាប់មកយើងទទួលបានចតុកោណ OABC. ផ្ទៃនៃចតុកោណកែងនេះគឺស្មើនឹងផលិតផលនៃជ្រុង អូអេនិង អូ.ស៊ី. ប៉ុន្តែប្រវែងចំហៀង អូអេគឺស្មើនឹង v xនិងប្រវែងចំហៀង អូ.ស៊ី - tដូច្នេះ ស = v x t. ផលិតផលនៃការព្យាករនៃល្បឿននៅលើអ័ក្ស Xហើយពេលវេលាគឺស្មើនឹងការព្យាករណ៍ការផ្លាស់ទីលំនៅ ពោលគឺឧ។ s x = v x t.

ដូច្នេះ ការព្យាករផ្លាស់ទីលំនៅសម្រាប់ចលនារាងចតុកោណកែងមានលេខស្មើនឹងផ្ទៃដីនៃចតុកោណកែងដែលចងដោយអ័ក្សកូអរដោនេ ក្រាហ្វល្បឿន និងកាត់កែងដែលបានលើកឡើងទៅអ័ក្សពេលវេលា។

2. យើងទទួលបានតាមរបៀបស្រដៀងគ្នា រូបមន្តសម្រាប់ការព្យាករណ៍នៃការផ្លាស់ទីលំនៅក្នុងចលនាបង្កើនល្បឿនស្មើគ្នា rectilinear ។ ដើម្បីធ្វើដូចនេះយើងប្រើក្រាហ្វនៃការពឹងផ្អែកនៃការព្យាករនៃល្បឿននៅលើអ័ក្ស Xពីពេលវេលា (រូបភាពទី 31) ។ ជ្រើសរើសតំបន់តូចមួយនៅលើក្រាហ្វ abហើយទម្លាក់កាត់កែងពីចំនុច កនិង ខនៅលើអ័ក្សពេលវេលា។ ប្រសិនបើចន្លោះពេល D tដែលត្រូវគ្នានឹងផ្នែក ស៊ីឌីនៅលើអ័ក្សពេលវេលាគឺតូចបន្ទាប់មកយើងអាចសន្មត់ថាល្បឿនមិនផ្លាស់ប្តូរក្នុងអំឡុងពេលនេះទេហើយរាងកាយផ្លាស់ទីស្មើគ្នា។ ក្នុងករណីនេះតួលេខ cabdខុសគ្នាតិចតួចពីចតុកោណកែង ហើយផ្ទៃដីរបស់វាស្មើនឹងការព្យាករនៃចលនារបស់រាងកាយនៅក្នុងពេលវេលាដែលត្រូវគ្នាទៅនឹងផ្នែក ស៊ីឌី.

អ្នកអាចបំបែកតួលេខទាំងមូលទៅជាច្រូតបែបនេះ OABCហើយផ្ទៃរបស់វានឹងស្មើនឹងផលបូកនៃផ្ទៃនៃច្រូតទាំងអស់។ ដូច្នេះការព្យាករណ៍នៃចលនានៃរាងកាយតាមពេលវេលា tជាលេខស្មើនឹងផ្ទៃនៃ trapezoid OABC. ពីវគ្គសិក្សាធរណីមាត្រអ្នកដឹងថាផ្ទៃនៃ trapezoid គឺស្មើនឹងផលិតផលនៃពាក់កណ្តាលនៃផលបូកនៃមូលដ្ឋាននិងកម្ពស់របស់វា: ស= (អូអេ + BC)អូ.ស៊ី.

ដូចដែលអាចមើលឃើញពីរូបភាពទី 31 ។ អូអេ = v 0x , BC = v x, អូ.ស៊ី = t. វាដូចខាងក្រោមដែលការព្យាករណ៍ការផ្លាស់ទីលំនៅត្រូវបានបង្ហាញដោយរូបមន្ត: s x= (v x + v 0x)t.

ជាមួយនឹងចលនា rectilinear បង្កើនល្បឿនស្មើគ្នា ល្បឿននៃរាងកាយនៅពេលណាមួយគឺស្មើនឹង v x = v 0x + a x tដូចនេះ s x = (2v 0x + a x t)t.

ពី​ទីនេះ:

ដើម្បីទទួលបានសមីការនៃចលនារបស់រាងកាយ យើងជំនួសទៅក្នុងរូបមន្តការព្យាករផ្លាស់ទីលំនៅ ការបញ្ចេញមតិរបស់វាតាមរយៈភាពខុសគ្នានៃកូអរដោណេ s x = x – x 0 .

យើង​ទទួល​បាន: x – x 0 = v 0x t+ ឬ

x = x 0 + v 0x t + .

យោងទៅតាមសមីការនៃចលនា វាគឺអាចធ្វើទៅបានដើម្បីកំណត់កូអរដោនេនៃរាងកាយនៅពេលណាមួយ ប្រសិនបើកូអរដោនេដំបូង ល្បឿនដំបូង និងការបង្កើនល្បឿននៃរាងកាយត្រូវបានគេដឹង។

3. នៅក្នុងការអនុវត្ត ជារឿយៗមានបញ្ហាដែលចាំបាច់ត្រូវស្វែងរកការផ្លាស់ទីលំនៅរបស់រាងកាយក្នុងអំឡុងពេលចលនា rectilinear បង្កើនល្បឿនស្មើគ្នា ប៉ុន្តែពេលវេលានៃចលនាមិនត្រូវបានគេដឹងនោះទេ។ នៅក្នុងករណីទាំងនេះ រូបមន្តព្យាករណ៍ការផ្លាស់ទីលំនៅផ្សេងគ្នាត្រូវបានប្រើ។ ចូរយើងទទួលបានវា។

ពីរូបមន្តសម្រាប់ការព្យាករនៃល្បឿននៃចលនា rectilinear បង្កើនល្បឿនឯកសណ្ឋាន v x = v 0x + a x tតោះបង្ហាញពីពេលវេលា៖

t = .

ការជំនួសកន្សោមនេះទៅក្នុងរូបមន្តព្យាករណ៍ការផ្លាស់ទីលំនៅ យើងទទួលបាន៖

s x = v 0x + .

ពី​ទីនេះ:

s x = , ឬ
–= 2a x s x.

ប្រសិនបើល្បឿនដំបូងនៃរាងកាយគឺសូន្យ នោះ៖

2a x s x.

4. ឧទាហរណ៍នៃដំណោះស្រាយបញ្ហា

អ្នកជិះស្គីរំកិលចុះពីជម្រាលភ្នំពីស្ថានភាពសម្រាកដោយបង្កើនល្បឿន 0.5 m / s 2 ក្នុង 20 s ហើយបន្ទាប់មកផ្លាស់ទីតាមផ្នែកផ្ដេកដោយបានធ្វើដំណើរទៅកន្លែងឈប់ 40 ម៉ែត្រ។ ជាមួយនឹងការបង្កើនល្បឿនដែលអ្នកជិះស្គីផ្លាស់ទីតាមបណ្តោយ។ ផ្ទៃផ្ដេក? តើជម្រាលភ្នំមានប្រវែងប៉ុន្មាន?

បានផ្តល់ឱ្យ:	ការសម្រេចចិត្ត
v 01 = 0 ក 1 = 0.5 m/s ២ t 1 = 20 វិ ស 2 = 40 ម។ v 2 = 0	ចលនារបស់អ្នកជិះស្គីមានពីរដំណាក់កាល: នៅដំណាក់កាលដំបូងចុះពីជម្រាលភ្នំអ្នកជិះស្គីផ្លាស់ទីជាមួយនឹងល្បឿនកើនឡើងនៅក្នុងតម្លៃដាច់ខាត; នៅដំណាក់កាលទីពីរ នៅពេលដែលផ្លាស់ទីតាមបណ្តោយផ្ទៃផ្ដេក ល្បឿនរបស់វាថយចុះ។ តម្លៃដែលទាក់ទងនឹងដំណាក់កាលទីមួយនៃចលនានឹងត្រូវបានសរសេរជាមួយលិបិក្រម 1 ហើយតម្លៃដែលទាក់ទងនឹងដំណាក់កាលទីពីរជាមួយនឹងលិបិក្រម 2 ។
ក 2? ស 1?

យើងនឹងភ្ជាប់ប្រព័ន្ធយោងជាមួយផែនដីអ័ក្ស Xចូរយើងតម្រង់ទិសដៅនៃល្បឿនរបស់អ្នកជិះស្គីនៅដំណាក់កាលនីមួយៗនៃចលនារបស់គាត់ (រូបភាពទី 32)។

ចូរយើងសរសេរសមីការសម្រាប់ល្បឿនរបស់អ្នកជិះស្គីនៅចុងបញ្ចប់នៃការចុះពីលើភ្នំ៖

v 1 = v 01 + ក 1 t 1 .

នៅក្នុងការព្យាករណ៍នៅលើអ័ក្ស Xយើង​ទទួល​បាន: v 1x = ក 1x t. ចាប់តាំងពីការព្យាករណ៍នៃល្បឿននិងការបង្កើនល្បឿននៅលើអ័ក្ស Xគឺវិជ្ជមាន ម៉ូឌុលនៃល្បឿនរបស់អ្នកជិះស្គីគឺ៖ v 1 = ក 1 t 1 .

ចូរយើងសរសេរសមីការដែលទាក់ទងនឹងការព្យាករណ៍នៃល្បឿន ការបង្កើនល្បឿន និងចលនារបស់អ្នកជិះស្គីនៅដំណាក់កាលទីពីរនៃចលនា៖

–= 2ក 2x ស 2x .

បានផ្តល់ឱ្យថាល្បឿនដំបូងនៃអ្នកជិះស្គីនៅដំណាក់កាលនៃចលនានេះគឺស្មើនឹងល្បឿនចុងក្រោយរបស់គាត់នៅដំណាក់កាលដំបូង

v 02 = v 1 , v 2x= 0 យើងទទួលបាន

– = –2ក 2 ស 2 ; (ក 1 t 1) 2 = 2ក 2 ស 2 .

ពី​ទីនេះ ក 2 = ;

ក 2 == 0.125 m/s ២.

ម៉ូឌុលនៃចលនារបស់អ្នកជិះស្គីនៅដំណាក់កាលដំបូងនៃចលនាគឺស្មើនឹងប្រវែងនៃជម្រាលភ្នំ។ ចូរយើងសរសេរសមីការសម្រាប់ការផ្លាស់ទីលំនៅ៖

ស 1x = v 01x t + .

ដូច្នេះប្រវែងនៃជម្រាលភ្នំគឺ ស 1 = ;

ស 1 == 100 ម.

ចម្លើយ៖ ក 2 \u003d 0.125 m / s 2; ស 1 = 100 ម។

សំណួរសម្រាប់ការពិនិត្យខ្លួនឯង

1. នេះបើយោងតាមគ្រោងនៃការព្យាករនៃល្បឿននៃចលនា rectilinear ឯកសណ្ឋាននៅលើអ័ក្ស X

2. នេះបើយោងតាមក្រាហ្វនៃការព្យាករនៃល្បឿននៃចលនា rectilinear បង្កើនល្បឿនស្មើគ្នានៅលើអ័ក្ស Xពីពេលវេលាដើម្បីកំណត់ការព្យាករណ៍នៃការផ្លាស់ទីលំនៅរបស់រាងកាយ?

3. តើរូបមន្តអ្វីដែលត្រូវប្រើដើម្បីគណនាការព្យាករនៃការផ្លាស់ទីលំនៅរបស់រាងកាយក្នុងអំឡុងពេលចលនា rectilinear បង្កើនល្បឿនស្មើគ្នា?

4. តើរូបមន្តអ្វីដែលត្រូវប្រើដើម្បីគណនាការព្យាករនៃការផ្លាស់ទីលំនៅរបស់រាងកាយដែលផ្លាស់ទីក្នុងល្បឿនស្មើគ្នា និង rectilinearly ប្រសិនបើល្បឿនដំបូងនៃរាងកាយគឺសូន្យ?

កិច្ចការទី 7

1. តើម៉ូឌុលផ្លាស់ទីលំនៅរបស់រថយន្តក្នុងរយៈពេល 2 នាទីគឺជាអ្វី ប្រសិនបើក្នុងអំឡុងពេលនេះល្បឿនរបស់វាបានផ្លាស់ប្តូរពី 0 ទៅ 72 គីឡូម៉ែត្រក្នុងមួយម៉ោង? តើអ្វីជាកូអរដោនេនៃឡាននៅពេលនោះ។ t= 2 នាទី? កូអរដោណេដំបូងត្រូវបានសន្មត់ថាជាសូន្យ។

2. រថភ្លើង​ធ្វើ​ដំណើរ​ក្នុង​ល្បឿន​ដំបូង ៣៦ គីឡូម៉ែត្រ​ក្នុង​មួយ​ម៉ោង និង​មាន​ល្បឿន ០.៥ ម៉ែត/វិនាទី ២. តើអ្វីទៅជាការផ្លាស់ទីលំនៅរបស់រថភ្លើងក្នុងរយៈពេល 20 វិនាទី និងការសម្របសម្រួលរបស់វានៅពេលនោះ។ t= 20 s ប្រសិនបើកូអរដោនេចាប់ផ្តើមនៃរថភ្លើងគឺ 20 ម៉ែត្រ?

3. តើចលនារបស់អ្នកជិះកង់រយៈពេល 5 វិនាទីបន្ទាប់ពីការចាប់ហ្វ្រាំង តើល្បឿនដំបូងរបស់គាត់ក្នុងអំឡុងពេលហ្វ្រាំងគឺ 10 ម៉ែត/វិនាទី ហើយការបង្កើនល្បឿនគឺ 1.2 ម៉ែត/វិនាទី? តើអ្វីជាសំរបសំរួលរបស់អ្នកជិះកង់នៅពេលនោះ។ t= 5 s ប្រសិនបើនៅគ្រាដំបូងនៃពេលវេលាវានៅដើមកំណើត?

4. ឡានដែលធ្វើចលនាក្នុងល្បឿន ៥៤ គីឡូម៉ែត្រក្នុងមួយម៉ោង ឈប់នៅពេលហ្វ្រាំង ១៥ វិនាទី។ តើអ្វីជាម៉ូឌុលផ្លាស់ទីលំនៅរបស់រថយន្តនៅពេលហ្វ្រាំង?

5. រថយន្ត​ពីរ​គ្រឿង​កំពុង​ធ្វើ​ដំណើរ​ឆ្ពោះ​ទៅ​ទិស​ខាង​កើត​ពី​ការ​តាំង​ទីលំនៅ​ពីរ​ដែល​មាន​ចម្ងាយ​ផ្លូវ​ពី​គ្នា​ ២ គីឡូម៉ែត្រ។ ល្បឿនដំបូងរបស់រថយន្តមួយគឺ 10 m/s ហើយការបង្កើនល្បឿនគឺ 0.2 m/s 2 ល្បឿនដំបូងរបស់រថយន្តមួយទៀតគឺ 15 m/s ហើយការបង្កើនល្បឿនគឺ 0.2 m/s 2 ។ កំណត់ពេលវេលានិងសំរបសំរួលចំណុចប្រជុំរបស់រថយន្ត។

មន្ទីរពិសោធន៍លេខ ១

ការសិក្សាអំពីការបង្កើនល្បឿនស្មើគ្នា
ចលនា rectilinear

គោលបំណង៖

រៀនពីរបៀបវាស់ល្បឿនក្នុងចលនា rectilinear បង្កើនល្បឿនស្មើគ្នា; ពិសោធន៍បង្កើតសមាមាត្រនៃផ្លូវដែលឆ្លងកាត់ដោយរាងកាយក្នុងអំឡុងពេលចលនា rectilinear បង្កើនល្បឿនស្មើគ្នាក្នុងចន្លោះពេលស្មើគ្នាជាបន្តបន្ទាប់។

ឧបករណ៍ និងសម្ភារៈ៖

ចង្កឹះលេខ ជើងកាមេរ៉ា បាល់ដែក នាឡិកាបញ្ឈប់ កាសែតវាស់ ស៊ីឡាំងដែក។

លំដាប់ការងារ

1. ជួសជុលចុងម្ខាងនៃកំណាត់នៅជើងជើងកាមេរ៉ា ដើម្បីឱ្យវាបង្កើតមុំតូចមួយជាមួយនឹងផ្ទៃតុ។ នៅចុងម្ខាងទៀតនៃកំណាត់ដាក់ស៊ីឡាំងដែកចូលទៅក្នុងវា។

2. វាស់ផ្លូវដែលធ្វើដំណើរដោយបាល់ក្នុងចន្លោះពេល 3 ជាប់គ្នា ស្មើនឹង 1 វិនាទីនីមួយៗ។ នេះអាចត្រូវបានធ្វើនៅក្នុងវិធីផ្សេងគ្នា។ អ្នកអាចដាក់សញ្ញានៅលើកំណាត់ដោយប្រើដីស ជួសជុលទីតាំងរបស់បាល់នៅពេលពិន្ទុស្មើនឹង 1 វិនាទី 2 វិនាទី និង 3 វិនាទី និងវាស់ចម្ងាយ។ ស_រវាងសញ្ញាទាំងនេះ។ វាអាចទៅរួច ដោយបញ្ចេញបាល់ពីកម្ពស់ដូចគ្នារាល់ពេល ដើម្បីវាស់ផ្លូវ សឆ្លងកាត់គាត់ជាលើកដំបូងក្នុង 1 វិនាទី បន្ទាប់មកក្នុង 2 វិនាទី និងក្នុង 3 វិនាទី ហើយបន្ទាប់មកគណនាផ្លូវដែលធ្វើដំណើរដោយបាល់នៅក្នុងវិនាទីទីពីរ និងទីបី។ កត់ត្រាលទ្ធផលនៃការវាស់វែងនៅក្នុងតារាងទី 1 ។

3. ស្វែងរកសមាមាត្រនៃផ្លូវដែលបានធ្វើដំណើរក្នុងវិនាទីទីពីរទៅនឹងផ្លូវដែលបានធ្វើដំណើរក្នុងវិនាទីទីមួយ ហើយផ្លូវដែលធ្វើដំណើរក្នុងវិនាទីទី 3 ទៅផ្លូវដែលបានធ្វើដំណើរក្នុងវិនាទីទីមួយ។ ធ្វើការសន្និដ្ឋាន។

4. វាស់ពេលវេលាដែលបាល់បានធ្វើដំណើរតាមកំណាត់ និងចម្ងាយដែលវាធ្វើដំណើរ។ គណនាការបង្កើនល្បឿនរបស់វាដោយប្រើរូបមន្ត ស = .

5. ដោយប្រើតម្លៃនៃការបង្កើនល្បឿនដែលទទួលបានដោយពិសោធន៍ គណនាផ្លូវដែលបាល់ត្រូវធ្វើដំណើរក្នុងវិនាទីទីមួយ ទីពីរ និងទីបីនៃចលនារបស់វា។ ធ្វើការសន្និដ្ឋាន។

តារាងទី 1

លេខបទពិសោធន៍	ទិន្នន័យពិសោធន៍					លទ្ធផលទ្រឹស្តី
	ពេលវេលា t , ជាមួយ	ផ្លូវ s , សង់​ទី​ម៉ែ​ត	ពេលវេលា t , ជាមួយ	វិធី s, សង់ទីម៉ែត្រ	ការបង្កើនល្បឿន a, cm/s2	ពេលវេលាt, ជាមួយ	ផ្លូវ s , សង់​ទី​ម៉ែ​ត
1	1		1

ឥឡូវនេះយើងត្រូវស្វែងរកអ្វីដែលសំខាន់បំផុត - របៀបដែលកូអរដោនេនៃរាងកាយផ្លាស់ប្តូរក្នុងអំឡុងពេលចលនា rectilinear របស់វាបង្កើនល្បឿនស្មើគ្នា។ ដើម្បីធ្វើដូច្នេះដូចដែលយើងដឹង អ្នកត្រូវដឹងពីការផ្លាស់ទីលំនៅរបស់រាងកាយ ព្រោះការព្យាករនៃវ៉ិចទ័រផ្លាស់ទីលំនៅគឺពិតជាស្មើនឹងការផ្លាស់ប្តូរកូអរដោនេ។

រូបមន្តសម្រាប់គណនាការផ្លាស់ទីលំនៅគឺងាយស្រួលបំផុតដើម្បីទទួលបានដោយវិធីសាស្ត្រក្រាហ្វិក។

ជាមួយនឹងចលនាបង្កើនល្បឿនស្មើគ្នានៃរាងកាយតាមបណ្តោយអ័ក្ស X ល្បឿនផ្លាស់ប្តូរតាមពេលវេលាយោងទៅតាមរូបមន្ត v x \u003d v 0x + a x tដោយសារពេលវេលាត្រូវបានបញ្ចូលក្នុងរូបមន្តនេះដល់ថាមពលទីមួយ ក្រាហ្វសម្រាប់ការព្យាករនៃល្បឿនធៀបនឹងពេលវេលាគឺជាបន្ទាត់ត្រង់ ដូចបង្ហាញក្នុងរូបភាពទី 39។ បន្ទាត់ទី 1 ក្នុងតួលេខនេះត្រូវគ្នាទៅនឹងចលនាជាមួយនឹងការព្យាករជាវិជ្ជមាននៃការបង្កើនល្បឿន (ល្បឿនកើនឡើង) , បន្ទាត់ត្រង់ 2 - ចលនាជាមួយនឹងការព្យាករបង្កើនល្បឿនអវិជ្ជមាន (ល្បឿនថយចុះ) ។ ក្រាហ្វទាំងពីរនេះសំដៅទៅលើករណីនៅពេលដែលនៅពេលបច្ចុប្បន្ន t = O រាងកាយមានល្បឿនដំបូងខ្លះ v 0 ។

ការផ្លាស់ទីលំនៅត្រូវបានបង្ហាញជាតំបន់។ចូរយើងជ្រើសរើសផ្នែកតូចមួយនៅលើក្រាហ្វនៃល្បឿននៃចលនាដែលបង្កើនល្បឿនស្មើគ្នា (រូបភាព 40) abហើយទម្លាក់ពីចំណុច កនិង ខកាត់កែងទៅនឹងអ័ក្ស t.កាត់ប្រវែង ស៊ីឌីនៅលើអ័ក្ស tនៅក្នុងមាត្រដ្ឋានដែលបានជ្រើសរើសគឺស្មើនឹងរយៈពេលតូចមួយនៃពេលវេលាដែលល្បឿនបានផ្លាស់ប្តូរពីតម្លៃរបស់វានៅចំណុច កទៅតម្លៃរបស់វានៅចំណុច ខ។ នៅក្រោមគ្រោង abក្រាហ្វិក​បាន​ក្លាយ​ជា​បន្ទះ​តូច​ចង្អៀត absd ។

ប្រសិនបើចន្លោះពេលដែលត្រូវគ្នានឹងផ្នែក ស៊ីឌីវាតូចល្មម បន្ទាប់មកក្នុងរយៈពេលដ៏ខ្លីនេះ ល្បឿនមិនអាចផ្លាស់ប្តូរគួរឱ្យកត់សម្គាល់នោះទេ - ចលនាក្នុងអំឡុងពេលដ៏ខ្លីនេះអាចចាត់ទុកថាជាឯកសណ្ឋាន។ បន្ទះ absdដូច្នេះ វាខុសគ្នាតិចតួចពីចតុកោណកែង ហើយផ្ទៃដីរបស់វាស្មើនឹងការព្យាករណ៍នៃការផ្លាស់ទីលំនៅក្នុងពេលដែលត្រូវគ្នានឹងផ្នែក ស៊ីឌី(សូមមើល§ 7) ។

ប៉ុន្តែវាអាចធ្វើទៅបានដើម្បីបែងចែកតំបន់ទាំងមូលនៃតួលេខដែលមានទីតាំងនៅក្រោមក្រាហ្វល្បឿនទៅជាបន្ទះតូចចង្អៀតបែបនេះ។ ដូច្នេះការផ្លាស់ទីលំនៅគ្រប់ពេលវេលា tជា​លេខ​ស្មើ​នឹង​ផ្ទៃ​នៃ OABS រាង​ចតុកោណ។ តំបន់នៃ trapezoid ដូចដែលត្រូវបានគេស្គាល់ពីធរណីមាត្រគឺស្មើនឹងផលិតផលពាក់កណ្តាលនៃផលបូកនៃមូលដ្ឋាននិងកម្ពស់របស់វា។ ក្នុងករណីរបស់យើង ប្រវែងនៃមូលដ្ឋានមួយគឺស្មើនឹង v ox មួយទៀតគឺ v x (សូមមើលរូប 40)។ កម្ពស់នៃ trapezoid គឺស្មើនឹងលេខ t.វាធ្វើតាមការព្យាករណ៍ s x ការផ្លាស់ទីលំនៅត្រូវបានបង្ហាញដោយរូបមន្ត

3s 15.09

ប្រសិនបើការព្យាករ v ox នៃល្បឿនដំបូងគឺស្មើនឹងសូន្យ (នៅពេលដំបូងនៃពេលវេលារាងកាយសម្រាក!) បន្ទាប់មករូបមន្ត (1) យកទម្រង់:

ក្រាហ្វនៃល្បឿននៃចលនាបែបនេះត្រូវបានបង្ហាញក្នុងរូបភាពទី 41 ។

នៅពេលប្រើរូបមន្ត (1) និង(2) ចងចាំ Sx, Voxនិង v x អាចមានទាំងវិជ្ជមាន" និងអវិជ្ជមាន - បន្ទាប់ពីទាំងអស់នេះគឺជាការព្យាករនៃវ៉ិចទ័រ s, វ និង v ទៅអ័ក្ស x ។

ដូច្នេះហើយ យើងឃើញថាជាមួយនឹងចលនាបង្កើនល្បឿនស្មើភាពគ្នា ការផ្លាស់ទីលំនៅនឹងកើនឡើងជាមួយនឹងពេលវេលាខុសពីចលនាឯកសណ្ឋាន៖ ឥឡូវនេះការ៉េនៃពេលវេលាចូលទៅក្នុងរូបមន្ត។ នេះមានន័យថាការផ្លាស់ទីលំនៅកើនឡើងលឿនតាមពេលវេលាជាងចលនាឯកសណ្ឋាន។

តើសំរបសំរួលនៃរាងកាយអាស្រ័យលើពេលវេលាយ៉ាងដូចម្តេច?ឥឡូវនេះវាងាយស្រួលក្នុងការទទួលបានរូបមន្តសម្រាប់គណនាកូអរដោនេ X នៅពេលណាមួយសម្រាប់រាងកាយផ្លាស់ទីជាមួយនឹងការបង្កើនល្បឿនឯកសណ្ឋាន។

ការព្យាករ s x នៃវ៉ិចទ័រផ្លាស់ទីលំនៅគឺស្មើនឹងការផ្លាស់ប្តូរនៅក្នុងកូអរដោនេ x-x 0 ។ ដូច្នេះមនុស្សម្នាក់អាចសរសេរបាន។

តាមរូបមន្ត (៣) គេអាចមើលឃើញថា ដើម្បីគណនាកូអរដោណេ x នៅពេលណាមួយ t អ្នកត្រូវដឹងពីកូអរដោនេដំបូង ល្បឿនដំបូង និងការបង្កើនល្បឿន។

រូបមន្ត (3) ពិពណ៌នាអំពីចលនាដែលពន្លឿនឯកសណ្ឋាន rectilinear ដូចរូបមន្ត (2) § 6 ពិពណ៌នាអំពីចលនាឯកសណ្ឋាន rectilinear ។

រូបមន្តមួយទៀតសម្រាប់ចលនា។ដើម្បីគណនាការផ្លាស់ទីលំនៅ អ្នកអាចទទួលបានរូបមន្តដ៏មានប្រយោជន៍មួយផ្សេងទៀតដែលមិនរាប់បញ្ចូលពេលវេលា។

ពីការបញ្ចេញមតិ vx = v0x + axt ។យើងទទួលបានការបញ្ចេញមតិសម្រាប់ពេលវេលា

t= (v x − v 0x) : a xហើយជំនួសវាទៅក្នុងរូបមន្តសម្រាប់ផ្លាស់ទី s x ,ខាងលើ។ បន្ទាប់មកយើងទទួលបាន៖

រូបមន្តទាំងនេះអនុញ្ញាតឱ្យអ្នកស្វែងរកការផ្លាស់ទីលំនៅរបស់រាងកាយ ប្រសិនបើការបង្កើនល្បឿនត្រូវបានគេស្គាល់ ក៏ដូចជាល្បឿនដំបូង និងចុងក្រោយនៃចលនា។ ប្រសិនបើល្បឿនដំបូង v o ស្មើសូន្យ រូបមន្ត (4) យកទម្រង់៖