ប្រសិនបើល្បឿន \(~\vec \upsilon_0\) មិនត្រូវបានដឹកនាំបញ្ឈរទេ នោះចលនានៃរាងកាយនឹងកោង។

ពិចារណាចលនារបស់រាងកាយដែលបោះផ្ដេកពីកម្ពស់មួយ។ ម៉ោងជាមួយនឹងល្បឿន \(~\vec \upsilon_0\) (រូបភាពទី 1) ។ ភាពធន់នឹងខ្យល់នឹងត្រូវបានគេមិនយកចិត្តទុកដាក់។ ដើម្បីពិពណ៌នាអំពីចលនា ចាំបាច់ត្រូវជ្រើសរើសអ័ក្សកូអរដោនេពីរ - គោនិង អូ. ប្រភពដើមនៃកូអរដោនេគឺត្រូវគ្នានឹងទីតាំងដំបូងនៃរាងកាយ។ រូបភាពទី 1 បង្ហាញថា υ 0x= υ 0 , υ 0y=0, g x=0 g y= g.

បន្ទាប់មកចលនារបស់រាងកាយនឹងត្រូវបានពិពណ៌នាដោយសមីការ៖

\(~\upsilon_x = \upsilon_0,\ x = \upsilon_0 t; \qquad (1)\) \(~\upsilon_y = gt,\ y = \frac(gt^2)(2). \qquad (2) \)

ការវិភាគនៃរូបមន្តទាំងនេះបង្ហាញថាក្នុងទិសដៅផ្ដេកល្បឿននៃរាងកាយនៅតែមិនផ្លាស់ប្តូរពោលគឺរាងកាយផ្លាស់ទីស្មើៗគ្នា។ ក្នុងទិសដៅបញ្ឈរ រាងកាយផ្លាស់ទីស្មើៗគ្នាជាមួយនឹងការបង្កើនល្បឿន \(~\vec g\) ពោលគឺក្នុងវិធីដូចគ្នានឹងរាងកាយដែលធ្លាក់ដោយសេរីដោយគ្មានល្បឿនដំបូង។ ចូរយើងស្វែងរកសមីការគន្លង។ ដើម្បីធ្វើដូចនេះពីសមីការ (1) យើងរកឃើញពេលវេលា \(~t = \frac(x)(\upsilon_0)\) ហើយជំនួសតម្លៃរបស់វាទៅជារូបមន្ត (2) យើងទទួលបាន \[~ y = \frac( g)(2 \ upsilon^2_0) x^2\] ។

នេះគឺជាសមីការនៃប៉ារ៉ាបូឡា។ ដូច្នេះ រាងកាយដែលបោះចោលផ្ដេកផ្លាស់ទីតាមប៉ារ៉ាបូឡា។ ល្បឿននៃរាងកាយនៅពេលណាមួយត្រូវបានដឹកនាំ tangential ទៅប៉ារ៉ាបូឡា (សូមមើលរូបភាពទី 1) ។ ម៉ូឌុលល្បឿនអាចត្រូវបានគណនាដោយប្រើទ្រឹស្តីបទពីថាហ្គោរ៖

\(~\upsilon = \sqrt(\upsilon^2_x + \upsilon^2_y) = \sqrt(\upsilon^2_0 + (gt)^2)។\)

ដឹងពីកម្ពស់ ម៉ោងជាមួយនឹងការដែលរាងកាយត្រូវបានបោះ, អ្នកអាចរកឃើញពេលវេលា t 1 តាមរយៈនោះរាងកាយនឹងធ្លាក់ចុះដល់ដី។ នៅចំណុចនេះកូអរដោនេ yស្មើនឹងកម្ពស់៖ y 1 = ម៉ោង. ពីសមីការ (2) យើងរកឃើញ \[~h = \frac(gt^2_1)(2)\] ។ ពី​ទីនេះ

\(~t_1 = \sqrt(\frac(2h)(g)).\qquad(3)\)

រូបមន្ត (3) កំណត់ពេលវេលាហោះហើរនៃរាងកាយ។ ក្នុងអំឡុងពេលនេះរាងកាយនឹងគ្របដណ្តប់ចម្ងាយក្នុងទិសដៅផ្ដេក លីត្រដែលត្រូវបានគេហៅថាជួរហោះហើរ និងដែលអាចត្រូវបានរកឃើញនៅលើមូលដ្ឋាននៃរូបមន្ត (1) ដែលបានផ្តល់ឱ្យនោះ។ លីត្រ 1 = x. ដូច្នេះ \(~l = \upsilon_0 \sqrt(\frac(2h)(g))\) គឺជាជួរហោះហើរនៃរាងកាយ។ ម៉ូឌុលនៃល្បឿនរបស់រាងកាយនៅពេលនេះគឺ \(~\upsilon_1 = \sqrt(\upsilon^2_0 + 2gh))។

អក្សរសាស្ត្រ

Aksenovich L.A. រូបវិទ្យានៅវិទ្យាល័យ៖ ទ្រឹស្តី។ ភារកិច្ច។ ការធ្វើតេស្ត: Proc ។ ប្រាក់ឧបត្ថម្ភសម្រាប់ស្ថាប័នផ្តល់សេវាទូទៅ។ បរិស្ថាន ការអប់រំ / L. A. Aksenovich, N. N. Rakina, K. S. Farino; អេដ។ K. S. Farino ។ - Mn.: Adukatsiya i vykhavanne, 2004. - S. 15-16 ។

នៅទីនេះ គឺជាល្បឿនដំបូងនៃរាងកាយ គឺជាល្បឿននៃរាងកាយនៅពេលបច្ចុប្បន្ន t, ស- ចម្ងាយហោះហើរផ្ដេក ម៉ោងគឺជាកម្ពស់ពីលើដី ដែលរាងកាយត្រូវបានបោះចោលផ្ដេកជាមួយនឹងល្បឿនមួយ។ .

១.១.៣៣. សមីការ Kinematic នៃការព្យាករល្បឿន:

១.១.៣៤. សមីការ​សំរបសំរួល Kinematic:

១.១.៣៥. ល្បឿនរាងកាយនៅពេល​នោះ t:

ក្នុង​ពេល​នេះ ធ្លាក់ដល់ដី y=h, x = s(រូបភាព 1.9) ។

១.១.៣៦. ជួរហោះហើរផ្ដេកអតិបរមា៖

១.១.៣៧. កម្ពស់ពីលើដីពីដែលរាងកាយត្រូវបានបោះចោល

ផ្ដេក៖

ចលនារបស់រាងកាយបោះនៅមុំαទៅផ្តេក
ជាមួយនឹងល្បឿនដំបូង

១.១.៣៨. គន្លងគឺប៉ារ៉ាបូឡា(រូបភាព 1.10) ។ ចលនា Curvilinear តាមបណ្តោយប៉ារ៉ាបូឡាគឺដោយសារតែលទ្ធផលនៃការបន្ថែមនៃចលនា rectilinear ពីរ: ចលនាឯកសណ្ឋានតាមអ័ក្សផ្តេក និងចលនាអថេរស្មើគ្នាតាមអ័ក្សបញ្ឈរ។

អង្ករ។ ១.១០

( គឺជាល្បឿនដំបូងនៃរាងកាយ គឺជាការព្យាករនៃល្បឿននៅលើអ័ក្សកូអរដោនេនៅពេលបច្ចុប្បន្ន t, គឺជាពេលវេលាហោះហើរនៃរាងកាយ, hmax- កម្ពស់អតិបរមានៃរាងកាយ, អតិបរមាគឺជាចម្ងាយហោះហើរផ្ដេកអតិបរមានៃរាងកាយ) ។

១.១.៣៩. សមីការ​ការ​ព្យាករ Kinematic៖

;

១.១.៤០។ សមីការ​សំរបសំរួល Kinematic៖

;

១.១.៤១. កម្ពស់នៃការលើករាងកាយដល់ចំណុចកំពូលនៃគន្លង៖

នៅពេលនៃពេលវេលា , (រូបភាព 1.11) ។

១.១.៤២. កម្ពស់រាងកាយអតិបរមា៖

១.១.៤៣. ពេលវេលាហោះហើររាងកាយ៖

នៅចំណុចក្នុងពេលវេលា , (រូបភាព 1.11) ។

១.១.៤៤. ជួរហោះហើរផ្ដេកអតិបរមានៃរាងកាយ៖

១.២. សមីការជាមូលដ្ឋាននៃឌីណាមិកបុរាណ

ថាមវន្ត(មកពីភាសាក្រិក។ ថាមវន្ត- កម្លាំង) - សាខានៃមេកានិចដែលឧទ្ទិសដល់ការសិក្សាអំពីចលនានៃរូបធាតុសម្ភារៈក្រោមសកម្មភាពនៃកម្លាំងដែលបានអនុវត្តចំពោះពួកគេ។ ថាមវន្តបុរាណគឺផ្អែកលើ ច្បាប់របស់ញូតុន . សមីការ និងទ្រឹស្តីបទទាំងអស់ដែលចាំបាច់សម្រាប់ការដោះស្រាយបញ្ហានៃថាមវន្តត្រូវបានទទួលពីពួកគេ។

១.២.១. ប្រព័ន្ធ​រាយការណ៍​អសកម្ម -វា​គឺ​ជា​ស៊ុម​នៃ​សេចក្ដី​យោង​ដែល​រាងកាយ​សម្រាក ឬ​ធ្វើ​ចលនា​ស្មើៗ​គ្នា និង​ក្នុង​បន្ទាត់​ត្រង់។

១.២.២. បង្ខំគឺជាលទ្ធផលនៃអន្តរកម្មនៃរាងកាយជាមួយបរិស្ថាន។ និយមន័យដ៏សាមញ្ញបំផុតមួយនៃកម្លាំង៖ ឥទ្ធិពលនៃរូបកាយតែមួយ (ឬវាល) ដែលបណ្តាលឱ្យមានការបង្កើនល្បឿន។ បច្ចុប្បន្ននេះ កម្លាំង ឬអន្តរកម្ម ៤ ប្រភេទត្រូវបានសម្គាល់៖

· ទំនាញ(បង្ហាញក្នុងទម្រង់នៃកម្លាំងទំនាញសកល);

· អេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិច(អត្ថិភាពនៃអាតូម ម៉ូលេគុល និងម៉ាក្រូបូត);

· ខ្លាំង(ទទួលខុសត្រូវចំពោះការតភ្ជាប់នៃភាគល្អិតនៅក្នុងស្នូល);

· ខ្សោយ(ទទួលខុសត្រូវចំពោះការពុកផុយនៃភាគល្អិត) ។

១.២.៣. គោលការណ៍នៃការត្រួតត្រានៃកម្លាំង៖ប្រសិនបើកម្លាំងជាច្រើនធ្វើសកម្មភាពលើចំណុចសម្ភារៈ នោះកម្លាំងលទ្ធផលអាចត្រូវបានរកឃើញដោយច្បាប់នៃការបន្ថែមវ៉ិចទ័រ៖

.

ម៉ាស់រាងកាយគឺជារង្វាស់នៃនិចលភាពនៃរាងកាយ។ រាងកាយណាមួយទប់ទល់នៅពេលព្យាយាមកំណត់វាក្នុងចលនា ឬផ្លាស់ប្តូរម៉ូឌុល ឬទិសដៅនៃល្បឿនរបស់វា។ ទ្រព្យសម្បត្តិនេះត្រូវបានគេហៅថានិចលភាព។

១.២.៥. ជីពចរ(សន្ទុះ) គឺជាផលនៃម៉ាស់ tរាងកាយដោយល្បឿនរបស់វា v:

១.២.៦. ច្បាប់ទីមួយរបស់ញូតុន: ចំណុចសម្ភារៈណាមួយ (រាងកាយ) រក្សាស្ថានភាពនៃការសម្រាកឬចលនា rectilinear ឯកសណ្ឋានរហូតដល់ផលប៉ះពាល់ពីរាងកាយផ្សេងទៀតធ្វើឱ្យវា (គាត់) ផ្លាស់ប្តូរស្ថានភាពនេះ។

១.២.៧. ច្បាប់ទីពីររបស់ញូតុន(សមីការមូលដ្ឋាននៃឌីណាមិកនៃចំណុចសម្ភារៈ): អត្រានៃការផ្លាស់ប្តូរនៃសន្ទុះនៃរាងកាយគឺស្មើនឹងកម្លាំងដែលធ្វើសកម្មភាពលើវា (រូបភាព 1.11):

អង្ករ។ ១.១១	អង្ករ។ ១.១២

សមីការដូចគ្នានៅក្នុងការព្យាករលើតង់សង់ និងធម្មតាទៅគន្លងចំណុច៖

និង .

១.២.៨. ច្បាប់ទីបីរបស់ញូតុន៖ កម្លាំងដែលរាងកាយទាំងពីរធ្វើសកម្មភាពលើគ្នាទៅវិញទៅមកគឺស្មើគ្នាក្នុងទំហំ និងផ្ទុយគ្នាក្នុងទិសដៅ (រូបភាព 1.12):

១.២.៩. ច្បាប់នៃការអភិរក្សនៃសន្ទុះសម្រាប់ប្រព័ន្ធបិទជិត៖ សន្ទុះនៃប្រព័ន្ធបិទជិតមិនផ្លាស់ប្តូរតាមពេលវេលាទេ (រូបភាព ១.១៣)៖

,

កន្លែងណា ទំគឺជាចំនួននៃចំណុចសម្ភារៈ (ឬសាកសព) ដែលរួមបញ្ចូលនៅក្នុងប្រព័ន្ធ។

អង្ករ។ ១.១៣

ច្បាប់នៃការអភិរក្សនៃសន្ទុះមិនមែនជាផលវិបាកនៃច្បាប់របស់ញូតុនទេ ប៉ុន្តែជា ច្បាប់មូលដ្ឋាននៃធម្មជាតិដែលមិនដឹងពីករណីលើកលែង និងជាផលវិបាកនៃភាពដូចគ្នានៃលំហ។

១.២.១០. សមីការជាមូលដ្ឋាននៃឌីណាមិកនៃចលនាបកប្រែនៃប្រព័ន្ធសាកសព៖

តើការបង្កើនល្បឿននៃចំណុចកណ្តាលនៃនិចលភាពនៃប្រព័ន្ធគឺជាអ្វី? គឺជាម៉ាស់សរុបនៃប្រព័ន្ធពី ទំចំណុចសម្ភារៈ។

១.២.១១. កណ្តាលនៃម៉ាស់នៃប្រព័ន្ធចំណុចសម្ភារៈ (រូបភាព 1.14, 1.15):

.

ច្បាប់នៃចលនាកណ្តាលនៃម៉ាស់៖ ចំណុចកណ្តាលនៃម៉ាសរបស់ប្រព័ន្ធផ្លាស់ទីដូចចំណុចសម្ភារៈ ម៉ាស់គឺស្មើនឹងម៉ាស់នៃប្រព័ន្ធទាំងមូល ហើយដែលត្រូវបានប៉ះពាល់ដោយកម្លាំងស្មើនឹងផលបូកវ៉ិចទ័រ។ កម្លាំងធ្វើសកម្មភាពលើប្រព័ន្ធ។

១.២.១២. ការជម្រុញនៃប្រព័ន្ធរាងកាយ:

តើល្បឿនកណ្តាលនៃនិចលភាពនៃប្រព័ន្ធគឺជាអ្វី។

អង្ករ។ ១.១៤	អង្ករ។ ១.១៥

១.២.១៣. ទ្រឹស្តីបទអំពីចលនានៃកណ្តាលម៉ាស៖ ប្រសិនបើប្រព័ន្ធស្ថិតនៅក្នុងវាលកម្លាំងឯកសណ្ឋានស្ថានីខាងក្រៅ បន្ទាប់មក គ្មាន​សកម្មភាព​ណាមួយ​នៅក្នុង​ប្រព័ន្ធ​អាច​ផ្លាស់ប្តូរ​ចលនា​កណ្តាល​នៃ​ម៉ាស់​របស់​ប្រព័ន្ធ​បាន​ឡើយ​:

.

១.៣. កម្លាំងនៅក្នុងមេកានិច

១.៣.១. ទំនាក់ទំនងទំងន់រាងកាយជាមួយនឹងទំនាញនិងប្រតិកម្មគាំទ្រ៖

ការបង្កើនល្បឿនធ្លាក់ចុះដោយឥតគិតថ្លៃ (រូបភាព 1.16) ។

អង្ករ។ ១.១៦

Weightlessness គឺជាស្ថានភាពមួយដែលទម្ងន់នៃរាងកាយគឺសូន្យ។ នៅក្នុងវាលទំនាញ ភាពគ្មានទម្ងន់កើតឡើងនៅពេលដែលរាងកាយផ្លាស់ទីតែនៅក្រោមសកម្មភាពនៃទំនាញ។ ប្រសិនបើ ក a = gបន្ទាប់មក p=0។

១.៣.២. ទំនាក់ទំនងរវាងទម្ងន់ ទំនាញ និងការបង្កើនល្បឿន:

១.៣.៣. កម្លាំងកកិតរអិល(រូបភាព 1.17):

តើមេគុណនៃការកកិតរអិលនៅឯណា; នគឺជាកម្លាំងនៃសម្ពាធធម្មតា។

១.៣.៥. សមាមាត្រជាមូលដ្ឋានសម្រាប់រាងកាយនៅលើយន្តហោះទំនោរ(រូបភាព 1.19) ។ :

· កម្លាំងកកិត: ;

· កម្លាំងលទ្ធផល: ;

· កម្លាំងរំកិល: ;

· ការបង្កើនល្បឿន:

អង្ករ។ ១.១៩

១.៣.៦. ច្បាប់របស់ Hooke សម្រាប់និទាឃរដូវ: ផ្នែកបន្ថែមនិទាឃរដូវ Xសមាមាត្រទៅនឹងកម្លាំងយឺត ឬកម្លាំងខាងក្រៅ៖

កន្លែងណា k- ភាពរឹងនៃនិទាឃរដូវ។

១.៣.៧. ថាមពលសក្តានុពលនៃនិទាឃរដូវយឺតមួយ។:

១.៣.៨. ការងារធ្វើដោយនិទាឃរដូវ:

១.៣.៩. វ៉ុល- រង្វាស់នៃកម្លាំងខាងក្នុងដែលកើតឡើងនៅក្នុងរាងកាយដែលខូចទ្រង់ទ្រាយក្រោមឥទ្ធិពលនៃឥទ្ធិពលខាងក្រៅ (រូបភាព 1.20):

តើផ្នែកកាត់នៃដំបងនៅឯណា? ឃគឺជាអង្កត់ផ្ចិតរបស់វា ជាប្រវែងដំបូងនៃដំបង គឺជាការបង្កើនប្រវែងដំបង។

អង្ករ។ ១.២០	អង្ករ។ ១.២១

១.៣.១០. ដ្យាក្រាមខ្សែសង្វាក់ -គ្រោងនៃភាពតានតឹងធម្មតា σ = ច/សលើការពន្លូតដែលទាក់ទង ε = Δ លីត្រ/លីត្រនៅពេលលាតសន្ធឹងរាងកាយ (រូបភាព 1.21) ។

១.៣.១១. ម៉ូឌុលរបស់ Youngគឺ​ជា​តម្លៃ​កំណត់​លក្ខណៈ​សម្បត្តិ​យឺត​នៃ​សម្ភារៈ​ដំបង៖

១.៣.១២. ការបង្កើនប្រវែងរបារសមាមាត្រទៅនឹងវ៉ុល៖

១.៣.១៣. ភាពតានតឹងបណ្តោយដែលទាក់ទង (ការបង្ហាប់):

១.៣.១៤. ភាពតានតឹងឆ្លងកាត់ដែលទាក់ទង (បង្ហាប់):

តើវិមាត្រឆ្លងកាត់ដំបូងនៃដំបងនៅឯណា។

១.៣.១៥. សមាមាត្រ Poisson- សមាមាត្រនៃភាពតានតឹងឆ្លងកាត់ដែលទាក់ទងនៃដំបងទៅនឹងភាពតានតឹងបណ្តោយដែលទាក់ទង:

១.៣.១៦. ច្បាប់របស់ Hooke សម្រាប់ដំបង៖ ការបង្កើនដែលទាក់ទងនៃប្រវែងដំបងគឺសមាមាត្រដោយផ្ទាល់ទៅនឹងភាពតានតឹង និងសមាមាត្រច្រាសទៅនឹងម៉ូឌុលរបស់ Young៖

១.៣.១៧. ដង់ស៊ីតេថាមពលសក្តានុពលភាគច្រើន:

១.៣.១៨. ការផ្លាស់ប្តូរដែលទាក់ទង (រូបភាព ១.២២, ១.២៣ ):

តើការផ្លាស់ប្តូរដាច់ខាតនៅឯណា។

អង្ករ។ ១.២២	Fig.1.23

១.៣.១៩. ម៉ូឌុលកាត់ជី- តម្លៃ​ដែល​អាស្រ័យ​លើ​លក្ខណៈ​សម្បត្តិ​នៃ​វត្ថុធាតុ និង​ស្មើ​នឹង​ភាព​តានតឹង​តង់ហ្សង់​ដែល (ប្រសិនបើ​កម្លាំង​យឺត​ដ៏​ធំ​បែប​នេះ​អាច​ធ្វើ​បាន)។

១.៣.២០. ភាពតានតឹងនៃការបត់បែន tangential:

១.៣.២១. ច្បាប់របស់ Hooke សម្រាប់កាត់:

១.៣.២២. ថាមពលសក្តានុពលជាក់លាក់សាកសពនៅក្នុងការកាត់:

១.៤. ស៊ុមមិននិចលភាពនៃឯកសារយោង

ស៊ុមមិននិចលភាពនៃសេចក្តីយោងគឺ​ជា​ស៊ុម​យោង​តាម​អំពើ​ចិត្ត​ដែល​មិន​មាន​និចលភាព។ ឧទាហរណ៍នៃប្រព័ន្ធមិននិចលភាព៖ ប្រព័ន្ធដែលផ្លាស់ទីក្នុងបន្ទាត់ត្រង់ជាមួយនឹងការបង្កើនល្បឿនថេរ ក៏ដូចជាប្រព័ន្ធបង្វិល។

កម្លាំងនៃនិចលភាពគឺដោយសារតែមិនមែនអន្តរកម្មនៃរូបកាយនោះទេប៉ុន្តែចំពោះលក្ខណៈសម្បត្តិនៃស៊ុមដែលមិនមែនជានិចលភាពនៃសេចក្តីយោងខ្លួនឯង។ ច្បាប់របស់ញូតុនមិនអនុវត្តចំពោះកម្លាំងនិចលភាពទេ។ កម្លាំងនៃនិចលភាពមិនប្រែប្រួលទាក់ទងនឹងការផ្លាស់ប្តូរពីស៊ុមមួយទៅស៊ុមមួយទៀត។

នៅក្នុងប្រព័ន្ធដែលមិនមាននិចលភាព អ្នកក៏អាចប្រើច្បាប់របស់ញូតុន ប្រសិនបើអ្នកណែនាំកម្លាំងនិចលភាព។ ពួកគេប្រឌិត។ ពួកគេត្រូវបានណែនាំជាពិសេសដើម្បីប្រើសមីការរបស់ញូតុន។

១.៤.១. សមីការរបស់ញូតុនសម្រាប់ស៊ុមមិននិចលភាពនៃសេចក្តីយោង

តើការបង្កើនល្បឿននៃរាងកាយម៉ាសនៅឯណា tទាក់ទងទៅនឹងប្រព័ន្ធមិននិចលភាព; - កម្លាំងនៃនិចលភាព គឺជាកម្លាំងប្រឌិតដោយសារលក្ខណៈសម្បត្តិនៃស៊ុមយោង។

១.៤.២. កម្លាំងកណ្តាល- កម្លាំងនិចលភាពនៃប្រភេទទីពីរ អនុវត្តទៅលើតួរង្វិល និងដឹកនាំតាមកាំទៅកណ្តាលនៃការបង្វិល (រូបភាព 1.24)៖

,

តើការបង្កើនល្បឿននៅកណ្តាលនៅឯណា។

១.៤.៣. កម្លាំង centrifugal- កម្លាំងនៃនិចលភាពនៃប្រភេទទីមួយ អនុវត្តចំពោះការតភ្ជាប់ និងដឹកនាំតាមកាំពីចំណុចកណ្តាលនៃការបង្វិល (រូបភាព 1.24, 1.25):

,

តើការបង្កើនល្បឿន centrifugal នៅឯណា។

អង្ករ។ ១.២៤	អង្ករ។ ១.២៥

១.៤.៤. ការពឹងផ្អែកលើការបង្កើនល្បឿនទំនាញ gពីរយៈទទឹងនៃតំបន់ត្រូវបានបង្ហាញនៅក្នុងរូបភព។ ១.២៥.

ទំនាញគឺជាលទ្ធផលនៃការបន្ថែមនៃកម្លាំងពីរ: និង; ដូច្នេះ, g(ហេតុ​ដូចនេះ​ហើយ មីលីក្រាម) អាស្រ័យលើរយៈទទឹង:

,

ដែល ω គឺជាល្បឿនមុំនៃការបង្វិលរបស់ផែនដី។

១.៤.៥. កម្លាំង Coriolis- មួយនៃកម្លាំងនៃនិចលភាពដែលមាននៅក្នុងស៊ុមមិននិចលភាពនៃសេចក្តីយោងដោយសារតែការបង្វិលនិងច្បាប់នៃនិចលភាពដែលបង្ហាញខ្លួនវានៅពេលផ្លាស់ទីក្នុងទិសដៅមួយនៅមុំមួយទៅអ័ក្សនៃការបង្វិល (រូបភាព 1.26, 1.27) ។

តើល្បឿនមុំនៃការបង្វិលនៅឯណា។

អង្ករ។ ១.២៦	អង្ករ។ ១.២៧

១.៤.៦. សមីការរបស់ញូតុនសម្រាប់ស៊ុមមិននិចលភាពនៃសេចក្តីយោង ដោយគិតគូរពីកម្លាំងទាំងអស់ យកទម្រង់

តើកម្លាំងនៃនិចលភាពដោយសារចលនាបកប្រែនៃស៊ុមមិននិចលភាពនៃសេចក្តីយោង; និង - កម្លាំងនិចលភាពពីរដោយសារចលនាបង្វិលនៃស៊ុមយោង; គឺជាការបង្កើនល្បឿននៃរាងកាយដែលទាក់ទងទៅនឹងស៊ុមមិននិចលភាពនៃសេចក្តីយោង។

១.៥. ថាមពល។ ការងារ។ ថាមពល។
ច្បាប់អភិរក្ស

១.៥.១. ថាមពល- រង្វាស់ជាសកលនៃទម្រង់ផ្សេងៗនៃចលនា និងអន្តរកម្មនៃរូបធាតុគ្រប់ប្រភេទ។

១.៥.២. ថាមពល Kineticគឺជាមុខងារនៃស្ថានភាពនៃប្រព័ន្ធ ដែលកំណត់ដោយល្បឿននៃចលនារបស់វាតែប៉ុណ្ណោះ៖

ថាមពល kinetic នៃរាងកាយគឺជាបរិមាណរាងកាយដែលស្មើនឹងពាក់កណ្តាលនៃផលិតផលនៃម៉ាស់ មរាងកាយក្នុងមួយការ៉េនៃល្បឿនរបស់វា។

១.៥.៣. ទ្រឹស្តីបទស្តីពីការផ្លាស់ប្តូរថាមពល kinetic ។ការងារនៃកម្លាំងលទ្ធផលដែលបានអនុវត្តលើរាងកាយគឺស្មើនឹងការផ្លាស់ប្តូរថាមពល kinetic នៃរាងកាយ ឬនិយាយម្យ៉ាងទៀត ការផ្លាស់ប្តូរថាមពល kinetic នៃរាងកាយគឺស្មើនឹងការងារ A នៃកម្លាំងទាំងអស់ដែលធ្វើសកម្មភាពលើរាងកាយ។

១.៥.៤. ទំនាក់ទំនងរវាងថាមពល kinetic និងសន្ទុះ:

១.៥.៥. បង្ខំការងារគឺជាលក្ខណៈបរិមាណនៃដំណើរការផ្លាស់ប្តូរថាមពលរវាងអង្គធាតុអន្តរកម្ម។ ធ្វើការនៅក្នុងមេកានិច .

១.៥.៦. ការងាររបស់កម្លាំងថេរ៖

ប្រសិនបើរាងកាយកំពុងផ្លាស់ទីក្នុងបន្ទាត់ត្រង់មួយ ហើយកម្លាំងថេរកំពុងធ្វើសកម្មភាពលើវា។ ចដែលធ្វើឱ្យមុំជាក់លាក់មួយαជាមួយនឹងទិសដៅនៃចលនា (រូបភាព 1.28) បន្ទាប់មកការងារនៃកម្លាំងនេះត្រូវបានកំណត់ដោយរូបមន្ត:

,

កន្លែងណា ចគឺជាម៉ូឌុលនៃកម្លាំង, ∆rគឺជាម៉ូឌុលនៃការផ្លាស់ទីលំនៅនៃចំណុចអនុវត្តកម្លាំង គឺជាមុំរវាងទិសដៅនៃកម្លាំង និងការផ្លាស់ទីលំនៅ។

ប្រសិនបើ ក< /2, то работа силы положительна. Если >/2 បន្ទាប់មកការងារដែលធ្វើដោយកម្លាំងគឺអវិជ្ជមាន។ នៅ = / 2 (កម្លាំងត្រូវបានដឹកនាំកាត់កែងទៅនឹងការផ្លាស់ទីលំនៅ) បន្ទាប់មកការងាររបស់កម្លាំងគឺសូន្យ។

អង្ករ។ ១.២៨	អង្ករ។ ១.២៩

ការងារនៃកម្លាំងថេរ ចនៅពេលផ្លាស់ទីតាមអ័ក្ស xនៅចម្ងាយ (រូបភាព 1.29) គឺស្មើនឹងការព្យាករកម្លាំង នៅលើអ័ក្សនេះគុណនឹងការផ្លាស់ទីលំនៅ៖

.

នៅលើរូបភព។ 1.27 បង្ហាញពីករណីនៅពេល ក < 0, т.к. >/2 - មុំ obtuse ។

១.៥.៧. ការងារបឋមឃ កកម្លាំង ចលើការផ្លាស់ទីលំនៅបឋម ឃ rត្រូវបានគេហៅថាបរិមាណរូបវន្តមាត្រដ្ឋានស្មើនឹងផលិតផលមាត្រដ្ឋាននៃកម្លាំង និងការផ្លាស់ទីលំនៅ៖

១.៥.៨. ការងារកម្លាំងអថេរនៅលើផ្នែកគន្លង 1 - 2 (រូបភាព 1.30):

អង្ករ។ 1.30

១.៥.៩. ថាមពលភ្លាមៗគឺស្មើនឹងការងារដែលបានធ្វើក្នុងមួយឯកតានៃពេលវេលា៖

.

១.៥.១០. ថាមពលមធ្យមសម្រាប់រយៈពេលមួយ:

១.៥.១១. ថាមពលសក្តានុពលរាងកាយនៅចំណុចដែលបានផ្តល់ឱ្យគឺជាបរិមាណរាងកាយមាត្រដ្ឋាន, ស្មើនឹងការងារដែលធ្វើដោយកម្លាំងសក្តានុពល នៅពេលផ្លាស់ទីរាងកាយពីចំណុចនេះទៅចំណុចមួយទៀតយកជាសូន្យនៃសេចក្តីយោងថាមពលសក្តានុពល។

ថាមពលសក្តានុពលត្រូវបានកំណត់រហូតដល់ថេរមួយចំនួន។ នេះមិនត្រូវបានឆ្លុះបញ្ចាំងនៅក្នុងច្បាប់រូបវន្តទេ ព្រោះវារួមបញ្ចូលទាំងភាពខុសគ្នានៃថាមពលសក្តានុពលនៅក្នុងទីតាំងពីរនៃរាងកាយ ឬដេរីវេនៃថាមពលសក្តានុពលទាក់ទងនឹងកូអរដោណេ។

ដូច្នេះថាមពលសក្តានុពលនៅក្នុងទីតាំងជាក់លាក់មួយត្រូវបានចាត់ទុកថាស្មើនឹងសូន្យ ហើយថាមពលនៃរាងកាយត្រូវបានវាស់ទាក់ទងទៅនឹងទីតាំងនេះ (កម្រិតយោងសូន្យ)។

១.៥.១២. គោលការណ៍នៃថាមពលសក្តានុពលអប្បបរមា. ប្រព័ន្ធបិទជិតណាមួយមាននិន្នាការផ្លាស់ទីទៅរដ្ឋដែលថាមពលសក្តានុពលរបស់វាមានតិចតួចបំផុត។

១.៥.១៣. ការងាររបស់កងកម្លាំងអភិរក្សគឺស្មើនឹងការផ្លាស់ប្តូរថាមពលសក្តានុពល

.

១.៥.១៤. ទ្រឹស្តីបទនៃចលនាវ៉ិចទ័រ៖ ប្រសិនបើចរន្តនៃវ៉ិចទ័រកម្លាំងណាមួយគឺសូន្យ នោះកម្លាំងនេះគឺមានលក្ខណៈអភិរក្ស។

ការងាររបស់កងកម្លាំងអភិរក្សតាមបណ្តោយរង្វង់បិទជិត L គឺសូន្យ(រូបភាព 1.31):

អង្ករ។ ១.៣១

១.៥.១៥. ថាមពលសក្តានុពលនៃអន្តរកម្មទំនាញរវាងមហាជន មនិង ម(រូបភាព 1.32):

១.៥.១៦. ថាមពលសក្តានុពលនៃនិទាឃរដូវដែលបានបង្ហាប់(រូបភាព 1.33):

អង្ករ។ ១.៣២	អង្ករ។ ១.៣៣

១.៥.១៧. ថាមពលមេកានិកសរុបនៃប្រព័ន្ធគឺស្មើនឹងផលបូកនៃថាមពល kinetic និងសក្តានុពល៖

អ៊ី = អ៊ីទៅ + អ៊ីទំ.

១.៥.១៨. ថាមពលសក្តានុពលនៃរាងកាយនៅលើខ្ពស់។ ម៉ោងខាងលើដី

អ៊ី n = mgh.

១.៥.១៩. ទំនាក់ទំនងរវាងថាមពល និងកម្លាំង:

ឬ ឬ

១.៥.២០. ច្បាប់នៃការអភិរក្សថាមពលមេកានិច(សម្រាប់ប្រព័ន្ធបិទ)៖ ថាមពលមេកានិកសរុបនៃប្រព័ន្ធអភិរក្សនៃចំណុចសម្ភារៈនៅតែថេរ៖

១.៥.២១. ច្បាប់នៃការអភិរក្សនៃសន្ទុះសម្រាប់ប្រព័ន្ធបិទជិតនៃរាងកាយ៖

១.៥.២២. ច្បាប់នៃការអភិរក្សថាមពលមេកានិច និងសន្ទុះជាមួយនឹងផលប៉ះពាល់កណ្តាលយឺត (រូបភាព 1.34):

កន្លែងណា ម 1 និង ម 2 - ម៉ាសនៃសាកសព; និងជាល្បឿននៃសាកសពមុនពេលមានផលប៉ះពាល់។

អង្ករ។ ១.៣៤	អង្ករ។ ១.៣៥

១.៥.២៣. ល្បឿនរាងកាយបន្ទាប់ពីការប៉ះទង្គិចយ៉ាងល្អឥតខ្ចោះ (រូបភាព 1.35):

.

១.៥.២៤. ល្បឿនរាងកាយបន្ទាប់​ពី​ការ​ប៉ះ​ពាល់​កណ្តាល​ដែល​មិន​អាច​បត់បែន​បាន​ទាំង​ស្រុង (រូបភាព 1.36)៖

១.៥.២៥។ ច្បាប់នៃការអភិរក្សនៃសន្ទុះនៅពេលដែលរ៉ុក្កែតកំពុងផ្លាស់ទី (រូបភាព 1.37):

កន្លែងណា និងជាម៉ាស់ និងល្បឿននៃគ្រាប់រ៉ុក្កែត។ និងម៉ាស់ និងល្បឿននៃឧស្ម័នដែលបញ្ចេញ។

អង្ករ។ ១.៣៦	អង្ករ។ ១.៣៧

១.៥.២៦. សមីការ Meshcherskyសម្រាប់រ៉ុក្កែត។

ក្នុងរូបវិទ្យាសម្រាប់ថ្នាក់ទី៩ (I.K. Kikoin, A.K. Kikoin, 1999)
ភារកិច្ច №4
ដល់ជំពូក " ការងារមន្ទីរពិសោធន៍».

គោលបំណងនៃការងារ៖ ដើម្បីវាស់ល្បឿនដំបូងដែលបានរាយការណ៍ទៅរាងកាយក្នុងទិសដៅផ្ដេកនៅពេលដែលវាផ្លាស់ទីក្រោមឥទ្ធិពលនៃទំនាញផែនដី។

ប្រសិនបើបាល់ត្រូវបានបោះចោលផ្ដេក នោះវាផ្លាស់ទីតាមប៉ារ៉ាបូឡា។ ចូរយើងយកទីតាំងដំបូងនៃបាល់ដែលជាប្រភពដើមនៃកូអរដោនេ។ ចូរដឹកនាំអ័ក្ស X ផ្ដេក ហើយអ័ក្ស Y - បញ្ឈរចុះក្រោម។ បន្ទាប់មកនៅពេលណាក៏បាន t

ជួរហោះហើរ l គឺ

តម្លៃនៃកូអរដោនេ x ដែលវានឹងមានប្រសិនបើជំនួសឱ្យ t យើងជំនួសពេលវេលានៃរាងកាយដែលធ្លាក់ពីកម្ពស់ h ។ ដូច្នេះយើងអាចសរសេរ៖

ពីទីនេះវាងាយស្រួលរក

ពេលវេលាធ្លាក់ t និងល្បឿនដំបូង V 0៖

ប្រសិនបើបាល់ត្រូវបានបាញ់ចេញជាច្រើនដងក្រោមលក្ខខណ្ឌពិសោធន៍ថេរ (រូបភាព 177) នោះតម្លៃជួរហោះហើរនឹងមានការរីករាលដាលខ្លះដោយសារតែឥទ្ធិពលនៃហេតុផលផ្សេងៗដែលមិនអាចយកមកពិចារណាបាន។

ក្នុងករណីបែបនេះ មធ្យមនព្វន្ធនៃលទ្ធផលដែលទទួលបាននៅក្នុងការពិសោធន៍ជាច្រើនត្រូវបានយកជាតម្លៃនៃបរិមាណដែលបានវាស់។

ឧបករណ៍វាស់៖ បន្ទាត់ដែលមានការបែងចែកមីលីម៉ែត្រ។

សម្ភារ: 1) ជើងកាមេរ៉ាជាមួយក្ដាប់ និងជើង; 2) ឧបករណ៍ចាប់បាល់; 3) បន្ទះក្តារបន្ទះ; 4) បាល់; 5) ក្រដាស; 6) ប៊ូតុង; 7) ក្រដាសកាបូន។

លំដាប់ការងារ

1. ប្រើជើងកាមេរ៉ាដើម្បីទ្រទ្រង់បន្ទះក្តារបន្ទះបញ្ឈរ។ ក្នុងពេលជាមួយគ្នានេះ តោងផ្នែកខាងចុងនៃថាសដោយជើងដូចគ្នា។ ចុងបត់នៃថាសត្រូវតែផ្ដេក (សូមមើលរូបភាព 177) ។

2. ភ្ជាប់សន្លឹកក្រដាសដែលមានទទឹងយ៉ាងតិច 20 សង់ទីម៉ែត្រទៅនឹងបន្ទះក្តារដោយប៊ូតុង ហើយដាក់ក្រដាសកាបូននៅមូលដ្ឋាននៃឯកតានៅលើបន្ទះក្រដាសស។

3. ធ្វើការពិសោធន៍ម្តងទៀត 5 ដង ដោយទុកបាល់ចេញពីកន្លែងដដែលនៅលើថាស យកក្រដាសកាបូនចេញ។

4. វាស់កម្ពស់ h និងជួរ l ។ បញ្ចូលលទ្ធផលវាស់វែងក្នុងតារាង៖

7. រត់បាល់ចុះក្រោម ហើយត្រូវប្រាកដថាគន្លងរបស់វានៅជិតប៉ារ៉ាបូឡាដែលបានសាងសង់។

គោលបំណងដំបូងនៃការងារគឺដើម្បីវាស់ល្បឿនដំបូងដែលបញ្ជូនទៅរាងកាយក្នុងទិសផ្ដេកនៅពេលវាផ្លាស់ទីក្រោមសកម្មភាពនៃទំនាញផែនដី។ ការវាស់វែងត្រូវបានធ្វើឡើងដោយប្រើការដំឡើងដែលបានពិពណ៌នា និងពិពណ៌នានៅក្នុងសៀវភៅសិក្សា។ ប្រសិនបើការទប់ទល់ខ្យល់មិនត្រូវបានគេយកមកពិចារណាទេ នោះរាងកាយដែលបោះចោលផ្ដេកនឹងផ្លាស់ទីតាមគន្លងប៉ារ៉ាបូល។ ប្រសិនបើយើងជ្រើសរើសចំណុចនៃការចាប់ផ្តើមនៃការហោះហើរនៃបាល់ដែលជាប្រភពដើមនៃកូអរដោនេនោះ កូអរដោនេរបស់វាផ្លាស់ប្តូរតាមពេលវេលាដូចខាងក្រោមៈ x \u003d V 0 t, a

ចម្ងាយដែលបាល់ហោះមុនពេលធ្លាក់ (l) នេះគឺជាតម្លៃនៃកូអរដោណេ x នៅពេល y = -h ដែល h ជាកម្ពស់នៃការធ្លាក់ ពីទីនេះអ្នកអាចទទួលបាននៅពេលធ្លាក់។

ការបញ្ចប់ការងារ៖

1. កំណត់ល្បឿនដំបូង៖

ការគណនា៖

2. ការសាងសង់គន្លងនៃរាងកាយ។

ទីភ្នាក់ងារសហព័ន្ធសម្រាប់ការអប់រំ

SEI HPE "សាកលវិទ្យាល័យបច្ចេកវិទ្យា UFA STATE AVIATION"

នាយកដ្ឋានវិទ្យាសាស្ត្រធម្មជាតិ និងវិន័យវិជ្ជាជីវៈទូទៅ

របាយការណ៍មន្ទីរពិសោធន៍លេខ ៦

សិក្សាចលនារបស់រាងកាយបោះចោលផ្ដេក

បានបញ្ចប់៖

បានពិនិត្យ៖ ។

មន្ទីរពិសោធន៍លេខ ៦

សិក្សាចលនារបស់រាងកាយដែលបោះចោលដោយផ្ដេក

កម្មវត្ថុ:

កំណត់ភាពអាស្រ័យនៃជួរហោះហើរនៃរាងកាយដែលបោះផ្ដេកលើកម្ពស់នៃការបោះ។

ពិសោធន៍បញ្ជាក់ពីសុពលភាពនៃច្បាប់នៃការអភិរក្សនៃសន្ទុះសម្រាប់បាល់ពីរនៅក្នុងការប៉ះទង្គិចកណ្តាលរបស់ពួកគេ។

លំហាត់ 1 ។ការសិក្សាអំពីចលនារបស់រាងកាយដែលបោះចោលដោយផ្ដេក

គ្រាប់ដែកត្រូវបានប្រើជាតួសាកល្បង ដែលត្រូវបានដាក់ចេញពីចុងខាងលើនៃទឹកស្អុយ។ បន្ទាប់មកបាល់ត្រូវបានបញ្ចេញ។ ការចាប់ផ្តើមនៃបាល់ត្រូវបានធ្វើម្តងទៀត 5-7 ដងហើយស្វែងរក S cf ។ បនា្ទាប់មកបង្កើនកម្ពស់ពីកំរាលឥដ្ឋទៅចុងបញ្ចប់នៃចង្រ្កាន, ចាប់ផ្តើមឡើងវិញនូវបាល់។

យើងបញ្ចូលទិន្នន័យវាស់វែងក្នុងតារាង៖

សម្រាប់កម្ពស់ H = 81 សង់ទីម៉ែត្រ។

№ បទពិសោធន៍	ស, ម	ស ថ្ងៃពុធ ម	ហ, ម		ស ថ្ងៃពុធ / , ម

សម្រាប់កម្ពស់ H = 106 សង់ទីម៉ែត្រ។

№ បទពិសោធន៍	ស, ម	ស ថ្ងៃពុធ ម	ហ, ម	, ម	ស ថ្ងៃពុធ / , ម

កិច្ចការទី 2. សិក្សាច្បាប់រក្សាសន្ទុះ

យើងវាស់ម៉ាស់ដែក m 1 និង m 2 នៅលើជញ្ជីង។ នៅលើ penitentiary នៃ desktop យើងជួសជុលឧបករណ៍សម្រាប់សិក្សាចលនានៃរាងកាយដែលបោះចោលផ្ដេក។ យើង​ដាក់​ក្រដាស​ស​ស្អាត​មួយ​សន្លឹក​លើ​កន្លែង​ដែល​បាល់​ធ្លាក់ កាវបិទ​វា​ជាមួយ​កាសែត ហើយ​គ្រប​វា​ជាមួយ​ក្រដាស​កាបូន។ ខ្សែបំពង់ទឹកកំណត់ចំណុចមួយនៅជាន់ខាងលើ ដែលគែមនៃផ្នែកផ្ដេកនៃទឹកស្អុយស្ថិតនៅ។ ពួកគេបាញ់បាល់មួយ ហើយវាស់ចម្ងាយនៃការហោះហើររបស់វាក្នុងទិសផ្ដេក l ១. យោងតាមរូបមន្ត
យើងគណនាល្បឿនបាល់ និងសន្ទុះរបស់វា Р 1 ។

បន្ទាប់មកកំណត់ទល់មុខចុងខាងក្រោមនៃទឹកស្អុយ ដោយប្រើថ្នាំងដែលមានជំនួយមួយ បាល់មួយទៀត។ បាល់ដែកត្រូវបានដាក់ឱ្យដំណើរការម្តងទៀត ជួរហោះហើរ l 1 ' និងបាល់ទីពីរ 2 ' ត្រូវបានវាស់។ បន្ទាប់មកល្បឿននៃបាល់បន្ទាប់ពីការប៉ះទង្គិច V 1 ' និង V 2 ' ត្រូវបានគណនា ក៏ដូចជា momenta p 1 ' និង p 2 ' ។

តោះដាក់ទិន្នន័យក្នុងតារាង។

P 1, គីឡូក្រាម m / s

P 1 ', គីឡូក្រាម m / s

P 2 ', គីឡូក្រាម m / s

1.15 m/s

0.5 m/s

0.74 m/s

P 1 \u003d m 1 V 1 \u003d 0.0076 1.15 \u003d 0.009 m / s

P 1 ' \u003d m 1 V 1 ' \u003d 0.0076 0.5 \u003d 0.004 m / s

P 2 ' = m 2 V 2 ' = 0.0076 0.74 = 0.005 m/s

សេចក្តីសន្និដ្ឋាន៖នៅក្នុងការងារមន្ទីរពិសោធន៍នេះ ខ្ញុំបានសិក្សាពីចលនារបស់រាងកាយដែលបោះចោលដោយផ្ដេក បង្កើតការពឹងផ្អែកនៃជួរហោះហើរនៅលើកម្ពស់នៃការបោះ ហើយពិសោធន៍បានបញ្ជាក់ពីសុពលភាពនៃច្បាប់នៃការអភិរក្សនៃសន្ទុះ។

ការងារមន្ទីរពិសោធន៍№ 1

ប្រធានបទ៖ សិក្សាពីចលនារបស់រាងកាយដែលបោះចោលដោយផ្ដេក

កម្មវត្ថុ៖ វាស់ល្បឿនដំបូងនៃរាងកាយដែលបោះចោលផ្ដេក

ឧបករណ៍និងឧបករណ៍៖ ឧបករណ៍ចាប់បាល់ល្បឿនផ្តេក បន្ទះក្រដាសសទំហំ ៣០០x៥០មម បន្ទះក្រដាសកាបូន ៣០០x៥០មម បន្ទាត់វាស់។

ទ្រឹស្ដី យុត្តិកម្ម

គ្រោងការណ៍នៃការរៀបចំពិសោធន៍ត្រូវបានបង្ហាញក្នុងរូបភាពទី 1 ។

បាល់ ១ , ចាប់ផ្តើមនៅផ្នែកខាងលើនៃបំពង់ដែក arcuate 2, ហោះហើរផ្តេកនៅចំណុចមួយ។ អូជាមួយនឹងល្បឿនដំបូង នៅហោះហើរតាមបន្ទះបញ្ឈរ 3. បំពង់ arcuate ត្រូវបានជួសជុលនៅលើជញ្ជាំងចំហៀងនៃការដំឡើង 4 ដូច្នេះចំណុចនោះ។ អូគឺនៅលើកំពូល ម៉ោងខាងលើផ្នែកផ្ដេកនៃការដំឡើង 5 ដែលបាល់ធ្លាក់។

ដើម្បី​ជួសជុល​ចំណុច​ដែល​បាល់​ធ្លាក់ បន្ទះ​ក្រដាស​ស​ត្រូវ​បាន​ដាក់​នៅ​លើ​ក្តារខៀន ៦ , ហើយបន្ទះក្រដាសកាបូន 7 ត្រូវបានភ្ជាប់នៅលើកំពូល ការដួលរលំនៃបាល់នៅលើក្តារបន្សល់ទុកសញ្ញានៅលើក្រដាស។

ចលនានៃបាល់បោះផ្ដេកពីកម្ពស់ ម៉ោង, កើតឡើងនៅក្នុងយន្តហោះបញ្ឈរ XOY (OX - អ័ក្សផ្តេកចង្អុលទៅខាងស្តាំ, អូយ - អ័ក្សបញ្ឈរចង្អុលចុះក្រោម) ។ ចំណុចនៃការចាកចេញរបស់បាល់ត្រូវបានជ្រើសរើសជាចំណុចចាប់ផ្តើម (រូបភាពទី 2) ។

នេះបើយោងតាមកម្ពស់ដែលបានវាស់ ម៉ោងនិងជួរហោះហើរ / អ្នកអាចស្វែងរកពេលវេលាហោះហើរ t, ល្បឿនដំបូងនៃបាល់ υ ហើយសរសេរសមីការនៃគន្លងនៃចលនា y(x)

ដើម្បីស្វែងរកបរិមាណទាំងនេះ យើងសរសេរច្បាប់នៃចលនារបស់បាល់ក្នុងទម្រង់ជាកូអរដោណេ។

ការបង្កើនល្បឿនទំនាញ gដឹកនាំចុះក្រោម។ តាមអ័ក្ស OX ចលនានឹងមានលក្ខណៈឯកសណ្ឋាន និងតាមអ័ក្ស អូយ- បង្កើនល្បឿនស្មើគ្នា។

ដូច្នេះកូអរដោនេ (x, y)បាល់នៅពេលវេលាបំពានត្រូវបានកំណត់ដោយសមីការ

x=υ t (1)

នៅចំណុចប៉ះបាល់ y=ម៉ោង, ដូច្នេះពីសមីការ (2) អ្នកអាចរកឃើញពេលវេលានៃការហោះហើររបស់វា៖

https://pandia.ru/text/80/219/images/image005_161.gif" width="270" height="98">

1. ប្រមូលផ្តុំការដំឡើងពិសោធន៍ (សូមមើលរូបទី 1) ការកំណត់កម្ពស់របស់ប៉េងប៉ោង ម៉ោង\u003d 196 mm \u003d 0.196 m (ដើម្បីសម្រួលការគណនា)។ នៅពេលវាស់ជាមួយបន្ទាត់ដែលមានការបែងចែកមីលីម៉ែត្រវាអាចត្រូវបានសន្មត់ថាកំហុសដាច់ខាតអតិបរមាΔ ម៉ោង\u003d 1 mm \u003d 0.001 m, i.e.

ម៉ោង= 196±1 mm = 0.196 m± 0.001 m ។

2. គណនាពេលវេលាហោះហើររបស់បាល់ដោយប្រើរូបមន្ត (3) ។ ក្នុងករណីនេះ g=9.81 m/s2

0 "style="border-collapse:collapse;border:none">

លេខបទពិសោធន៍, k

1, លីត្រ1

2, លីត្រ2

3, លីត្រ3

4, លីត្រ4

5, លីត្រ5

4. គណនាជួរហោះហើរជាមធ្យម។

លីត្រថ្ងៃពុធ≈

5. រកគម្លាតដាច់ខាតនៃការវាស់វែងនីមួយៗពីមធ្យមនព្វន្ធ | លីត្រជាមួយទំ - k| .

តារាង 2

លេខបទពិសោធន៍, k
| លីត្រថ្ងៃពុធ -1 k| , ម

6. គណនាកំហុសចៃដន្យ Δ លីត្រការវាស់វែងជួរហោះហើរដោយប្រើតារាងទី 2 ។

យោងទៅតាមទ្រឹស្តីនៃកំហុស

Δ លីត្រប្រព័ន្ធយោង = 1 ម។(នេះជាកំហុសចំណុចយោង)

7. គណនាកំហុសដាច់ខាតអតិបរមា Δ លីត្រការវាស់វែងចម្ងាយហោះហើរ។

Δ លីត្រ= Δ លីត្រប្រព័ន្ធយោង + Δ លីត្រការវាស់វែង,

កន្លែងណា ∆ លីត្រការ​វាស់\u003d 1 មម - កំហុសឧបករណ៍ដាច់ខាតអតិបរមានៅពេលវាស់ជាមួយបន្ទាត់ដែលមានការបែងចែកមីលីម៉ែត្រ។

Δ លីត្រ= (1+ 1) mm=2mm=0.002m

8. កត់ត្រាលទ្ធផលនៃការវាស់ចម្ងាយហោះហើរ។

លីត្រ= លីត្រsr ±Δ លីត្រ

9. គណនាល្បឿនដំបូងនៃបាល់ដោយប្រើរូបមន្ត (4)

https://pandia.ru/text/80/219/images/image010_106.gif" width="365" height="44 src=">

11. ស្វែងរកកំហុសដាច់ខាតនៃការវាស់វែងដោយប្រយោលនៃល្បឿនដំបូង

Δ υ = υ cf ε ≈

12. សរសេរលទ្ធផលចុងក្រោយនៃការវាស់វែងល្បឿនដំបូងនៃបាល់ក្នុងទម្រង់

υ = υ ថ្ងៃពុធ± Δ υ =

សម្គាល់​ឃើញ​ថា Δх= Δ υ +Δ · t. ក្នុងករណីនេះយើងមិនវាស់វែងពេលវេលាទេ។ ហើយយើងនឹងទទួលយក Δх≈ Δ υ (និយាយជាទូទៅ Δх≥ Δ υ ). ជាទីគាប់ចិត្ត | លីត្រថ្ងៃពុធ -1 k| ≤ Δ υ . បន្ទាប់មកយើងអាចនិយាយដោយទំនុកចិត្តថា | លីត្រថ្ងៃពុធ -1 k| ≤ Δx។

កិច្ចការបន្ថែម។

ប្រៀបធៀបគន្លងបាល់ទិកពិតប្រាកដនៃបាល់ជាមួយនឹងការគណនា។

1. ដើម្បីទទួលបានគន្លងដែលបានគណនានៃចលនា y(x)បាល់បោះផ្ដេកបង្ហាញពីពេលវេលា tសមីការ (១)៖

; t ≈

ការជំនួសវាទៅជាសមីការ (2) យើងទទួលបានសមីការប៉ារ៉ាបូឡា

; y ≈

2. ដោយប្រើសមីការ (1), (2) និងការដឹង υ ថ្ងៃពុធស្វែងរកកូអរដោនេ X.(កូអរដោនេនេះត្រូវបានគណនារួចហើយ) នៃបាល់រៀងរាល់ 0.05 វិនាទី។ បង្កើតគន្លងនៃចលនាដែលបានគណនានៅលើសន្លឹកក្រដាសដែលភ្ជាប់ទៅនឹងជញ្ជាំងបញ្ឈរនៃការដំឡើង។ ដើម្បីភាពងាយស្រួល សូមប្រើតារាងទី 3 ដែលនៅក្នុងនោះកូអរដោណេ នៅរាប់រួចហើយ។

តារាងទី 3

នៅ, ម
X, ម

3. រត់បាល់ចុះក្រោមដើម្បីប្រៀបធៀបគន្លងផ្លោងពិតប្រាកដរបស់វាជាមួយនឹងគ្រាប់ដែលបានគណនា។

ក្រាហ្វ៖ (អាចបង្កើតបានដោយប្រើ Excel) ។ (គួរតែមើលទៅដូចជាប៉ារ៉ាបូឡា)

ការកសាងគន្លង៖

គន្លងដែលបង្កើតដោយអ្នកគឺខុសគ្នាខ្លះពីវត្ថុពិត ដែលអ្នកអាចសង្កេតឃើញក្នុងអំឡុងពេលពិសោធន៍ ដោយសារវាមិនគិតពីភាពធន់នឹងខ្យល់។