ឧបករណ៍ផ្ទុកបន្ទុកនៅក្នុង conductor អាចផ្លាស់ទីក្រោមសកម្មភាពនៃកម្លាំងតូចមួយតាមអំពើចិត្ត។ ដូច្នេះសម្រាប់តុល្យភាពនៃការចោទប្រកាន់លើ conductor លក្ខខណ្ឌខាងក្រោមត្រូវតែបំពេញ:

អនុលោមតាម (8.2) នេះមានន័យថាសក្តានុពលនៅខាងក្នុង conductor ត្រូវតែថេរ) ។

2. កម្លាំងវាលនៅលើផ្ទៃនៃ conductor ត្រូវតែត្រូវបានដឹកនាំនៅចំណុចនីមួយៗតាមបណ្តោយធម្មតាទៅផ្ទៃ:

ដូច្នេះនៅក្នុងករណីនៃលំនឹងនៃការចោទប្រកាន់ ផ្ទៃនៃ conductor នឹងមានសមភាព។

ប្រសិនបើអង្គធាតុដំណើរការត្រូវបានផ្តល់បន្ទុកជាក់លាក់ q នោះវានឹងត្រូវបានចែកចាយដើម្បីឱ្យលក្ខខណ្ឌលំនឹងត្រូវបានបំពេញ។ ស្រមៃមើលផ្ទៃបិទជិតដែលបិទជិតទាំងស្រុងនៅក្នុងខ្លួន។ នៅពេលដែលការចោទប្រកាន់គឺនៅក្នុងលំនឹង, មិនមានវាលនៅចំណុចណាមួយនៅក្នុង conductor; ដូច្នេះលំហូរនៃវ៉ិចទ័រផ្លាស់ទីលំនៅអគ្គិសនីតាមរយៈផ្ទៃគឺសូន្យ។ យោងតាមទ្រឹស្តីបទ Gauss ផលបូកនៃការចោទប្រកាន់នៅខាងក្នុងផ្ទៃក៏នឹងស្មើនឹងសូន្យផងដែរ។ នេះជាការពិតសម្រាប់ផ្ទៃនៃទំហំណាមួយដែលគូរនៅខាងក្នុង conductor តាមរបៀបបំពាន។ ដូច្នេះហើយ នៅលំនឹង មិនអាចមានការគិតថ្លៃលើសនៅក្នុងកន្លែងណាមួយនៅខាងក្នុង conductor នោះទេ - ពួកគេទាំងអស់នឹងត្រូវបានចែកចាយលើផ្ទៃ conductor ជាមួយនឹងដង់ស៊ីតេជាក់លាក់ o ។

ដោយសារមិនមានការគិតថ្លៃលើសនៅក្នុងស្ថានភាពលំនឹងនៅខាងក្នុង conductor ការដករូបធាតុចេញពីបរិមាណជាក់លាក់ដែលយកនៅខាងក្នុង conductor នឹងមិនប៉ះពាល់ដល់ការរៀបចំលំនឹងនៃការចោទប្រកាន់តាមមធ្យោបាយណាមួយឡើយ។ ដូច្នេះបន្ទុកលើសត្រូវបានចែកចាយនៅលើចំហាយប្រហោងក្នុងវិធីដូចគ្នានឹងវត្ថុរឹង ពោលគឺនៅតាមបណ្តោយផ្ទៃខាងក្រៅរបស់វា។

ការគិតថ្លៃលើសមិនអាចមានទីតាំងនៅលើផ្ទៃនៃបែហោងធ្មែញក្នុងស្ថានភាពលំនឹងនោះទេ។ ការសន្និដ្ឋាននេះក៏កើតឡើងពីការពិតដែលថាការចោទប្រកាន់បឋមនៃឈ្មោះដូចគ្នាដែលបង្កើតជាបន្ទុកដែលបានផ្តល់ឱ្យ q ច្រានគ្នាទៅវិញទៅមកហើយដូច្នេះមានទំនោរស្ថិតនៅចម្ងាយឆ្ងាយបំផុតពីគ្នាទៅវិញទៅមក។

ស្រមៃមើលផ្ទៃរាងស៊ីឡាំងតូចមួយដែលបង្កើតឡើងដោយលក្ខណៈធម្មតាទៅនឹងផ្ទៃនៃ conductor និងមូលដ្ឋាននៃរ៉ិចទ័រ dS ដែលមួយស្ថិតនៅខាងក្នុង និងមួយទៀតនៅខាងក្រៅ conductor (រូបភាព 24.1) ។ លំហូរនៃវ៉ិចទ័រផ្លាស់ទីលំនៅអគ្គិសនីតាមរយៈផ្នែកខាងក្នុងនៃផ្ទៃគឺស្មើនឹងសូន្យចាប់តាំងពីនៅខាងក្នុង conductor E ហើយដូច្នេះ D គឺស្មើនឹងសូន្យ។ នៅខាងក្រៅ conductor នៅជិតវា កម្លាំងវាល E ត្រូវបានដឹកនាំតាមបណ្តោយធម្មតាទៅផ្ទៃ។ ដូច្នេះសម្រាប់ផ្ទៃខាងក្រៅនៃស៊ីឡាំង a គឺសម្រាប់មូលដ្ឋានខាងក្រៅ (មូលដ្ឋានខាងក្រៅត្រូវបានគេសន្មត់ថាមានទីតាំងនៅជិតផ្ទៃនៃ conductor) ។ ដូច្នេះលំហូរនៃការផ្លាស់ទីលំនៅតាមរយៈផ្ទៃដែលបានពិចារណាគឺ D គឺជាបរិមាណនៃការផ្លាស់ទីលំនៅនៅជិតនឹងផ្ទៃនៃ conductor ។ នៅខាងក្នុងស៊ីឡាំងមានបន្ទុកភាគីទីបី (គឺដង់ស៊ីតេបន្ទុកនៅទីតាំងដែលបានផ្តល់ឱ្យនៅលើផ្ទៃ conductor) ។ ការអនុវត្តទ្រឹស្តីបទ Gauss យើងទទួលបាន៖ វាដូចខាងក្រោមថាកម្លាំងវាលនៅជិតផ្ទៃនៃ conductor គឺស្មើនឹង

តើភាពអនុញ្ញាតរបស់ឧបករណ៍ផ្ទុកជុំវិញ conductor នៅឯណា (ប្រៀបធៀបជាមួយរូបមន្ត (14.6) ដែលទទួលបានសម្រាប់ករណី)

ពិចារណាវាលដែលបង្កើតដោយមួយដែលបង្ហាញក្នុងរូបភព។ 24.2 ជាមួយ conductor សាក។ នៅចម្ងាយដ៏ច្រើនពី conductor ផ្ទៃ equipotential មានរាងស្វ៊ែរ លក្ខណៈនៃបន្ទុកចំនុចមួយ (ក្នុងរូបភាព ដោយសារខ្វះចន្លោះ ផ្ទៃស្វ៊ែរត្រូវបានបង្ហាញនៅចម្ងាយខ្លីពី conductor បន្ទាត់ដាច់ៗបង្ហាញពី បន្ទាត់កម្លាំងវាល) ។ នៅពេលអ្នកចូលទៅជិត conductor ផ្ទៃ equipotential កាន់តែស្រដៀងទៅនឹងផ្ទៃ conductor ដែលជា equipotential ។ នៅជិត protrusions ផ្ទៃ equipotential គឺ denser ដែលមានន័យថាកម្លាំងវាលគឺធំជាងនៅទីនេះ។ ដូច្នេះវាដូចខាងក្រោមថាដង់ស៊ីតេបន្ទុកនៅលើ protrusions គឺខ្ពស់ជាពិសេស (សូមមើល (24.3)) ។ ការសន្និដ្ឋានដូចគ្នាអាចសម្រេចបាន ដោយហេតុថា ដោយសារតែការច្រានចោលទៅវិញទៅមក ការចោទប្រកាន់មានទំនោរទៅឆ្ងាយតាមដែលអាចធ្វើទៅបានពីគ្នាទៅវិញទៅមក។

នៅជិតរន្ធបិទនៅក្នុង conductor ផ្ទៃ equipotential គឺមិនសូវមានទេ (សូមមើលរូប 24.3)។ ដូច្នោះហើយ កម្លាំងវាល និងដង់ស៊ីតេនៃការសាកថ្មនៅកន្លែងទាំងនេះនឹងតិចជាង។ ជាទូទៅដង់ស៊ីតេនៃបន្ទុកនៅសក្តានុពលនៃ conductor ដែលបានផ្តល់ឱ្យត្រូវបានកំណត់ដោយកោងនៃផ្ទៃ - វាកើនឡើងជាមួយនឹងការកើនឡើងនៃកោងវិជ្ជមាន (ប៉ោង) និងថយចុះជាមួយនឹងការកើនឡើងនៃកោងអវិជ្ជមាន (concavity) ។ ដង់ស៊ីតេនៃការគិតប្រាក់នៅលើគន្លឹះគឺខ្ពស់ជាពិសេស។ ដូច្នេះកម្លាំងវាលនៅជិតគន្លឹះអាចមានទំហំធំដែលអ៊ីយ៉ូដនៃម៉ូលេគុលឧស្ម័នជុំវិញចំហាយកើតឡើង។

អ៊ីយ៉ុងនៃសញ្ញាខុសពី q ត្រូវបានទាក់ទាញទៅកាន់ conductor និងបន្សាបបន្ទុករបស់វា។ អ៊ីយ៉ុងដែលមានសញ្ញាដូចគ្នានឹង q ចាប់ផ្តើមផ្លាស់ទីឆ្ងាយពីចំហាយដោយអូសម៉ូលេគុលឧស្ម័នអព្យាក្រឹតជាមួយពួកគេ។ ជាលទ្ធផល មានចលនាដែលអាចយល់បាននៃឧស្ម័ន ដែលហៅថាខ្យល់អគ្គិសនី។ បន្ទុករបស់ conductor ថយចុះ ដូចជាវាហូរចុះពីចុង ហើយត្រូវបានយកទៅឆ្ងាយដោយខ្យល់។ ដូច្នេះបាតុភូតនេះត្រូវបានគេហៅថាលំហូរចេញនៃបន្ទុកពីព័ត៌មានជំនួយ។

កុងដង់ទ័រនៅក្នុងវាលអគ្គីសនី

§1 ការចែកចាយបន្ទុកនៅក្នុង conductor មួយ។

ទំនាក់ទំនងរវាងកម្លាំងវាលនៅផ្ទៃ conductor និងដង់ស៊ីតេបន្ទុកលើផ្ទៃ

ដូច្នេះផ្ទៃនៃ conductor នៅលំនឹងនៃការចោទប្រកាន់គឺ equipotential ។

នៅពេលដែលការចោទប្រកាន់មានលំនឹង វាមិនអាចមានបន្ទុកលើសនៅកន្លែងណាមួយនៅខាងក្នុង conductor នោះទេ - ពួកវាទាំងអស់ត្រូវបានចែកចាយលើផ្ទៃ conductor ជាមួយនឹងដង់ស៊ីតេជាក់លាក់ σ ។

ចូរយើងពិចារណាលើផ្ទៃបិទជិតក្នុងទម្រង់ជាស៊ីឡាំង ដែលជាម៉ាស៊ីនភ្លើងដែលកាត់កែងទៅនឹងផ្ទៃនៃចំហាយ។ នៅលើផ្ទៃ conductor មានការគិតថ្លៃដោយឥតគិតថ្លៃជាមួយនឹងដង់ស៊ីតេផ្ទៃ σ ។

ដោយសារតែ មិនមានបន្ទុកនៅខាងក្នុង conductor ទេបន្ទាប់មកលំហូរឆ្លងកាត់ផ្ទៃនៃស៊ីឡាំងនៅខាងក្នុង conductor គឺសូន្យ។ លំហូរតាមរយៈផ្នែកខាងលើនៃស៊ីឡាំងនៅខាងក្រៅ conductor នេះបើយោងតាមទ្រឹស្តីបទ Gauss គឺ

ទាំងនោះ។ វ៉ិចទ័រនៃការផ្លាស់ទីលំនៅអគ្គិសនីគឺស្មើនឹងដង់ស៊ីតេផ្ទៃនៃការចោទប្រកាន់ដោយឥតគិតថ្លៃនៃ conductor ឬ

2. នៅពេលដែលចំហាយដែលមិនបញ្ចូលភ្លើងត្រូវបានបញ្ចូលទៅក្នុងវាលអេឡិចត្រូស្ទិកខាងក្រៅ ការគិតថ្លៃឥតគិតថ្លៃនឹងចាប់ផ្តើមផ្លាស់ទី៖ វិជ្ជមាន - តាមបណ្តោយវាល អវិជ្ជមាន - ប្រឆាំងនឹងវាល។ បន្ទាប់មក បន្ទុកវិជ្ជមាននឹងកកកុញនៅម្ខាងនៃ conductor ហើយបន្ទុកអវិជ្ជមាននៅម្ខាងទៀត។ ការចោទប្រកាន់ទាំងនេះត្រូវបានគេហៅថា ណែនាំ. ដំណើរការនៃការចែកចាយឡើងវិញនៃការចោទប្រកាន់នឹងកើតឡើងរហូតដល់ភាពតានតឹងនៅខាងក្នុង conductor ក្លាយជាស្មើសូន្យ ហើយបន្ទាត់នៃភាពតានតឹងនៅខាងក្រៅ conductor កាត់កែងទៅនឹងផ្ទៃរបស់វា។ ការចោទប្រកាន់ដែលបង្កឡើងលេចឡើងនៅលើ conductor ដោយសារតែការផ្លាស់ទីលំនៅ, i.e. គឺជាដង់ស៊ីតេផ្ទៃនៃការចោទប្រកាន់ផ្លាស់ទីលំនៅ ហើយចាប់តាំងពី នោះហើយជាមូលហេតុដែលវាត្រូវបានគេហៅថាវ៉ិចទ័រផ្លាស់ទីលំនៅអគ្គិសនី។

§ 2 សមត្ថភាពអគ្គិសនីនៃ conductors ។

កុងទ័រ

1. បានកំណត់ហៅថា conductor, ដាច់ឆ្ងាយពី conductors ផ្សេងទៀត, សាកសព, បន្ទុក។ សក្តានុពលនៃ conductor បែបនេះគឺសមាមាត្រដោយផ្ទាល់ទៅនឹងបន្ទុកនៅលើវា។

តាមបទពិសោធន៍វាធ្វើតាមថា conductors ផ្សេងគ្នាត្រូវបានចោទប្រកាន់ស្មើគ្នាសំណួរ 1 = សំណួរ 2 ទទួលបានសក្តានុពលផ្សេងៗ φ ១ ¹ φ ២ដោយសារតែរូបរាង ទំហំ និងបរិយាកាសខុសៗគ្នាជុំវិញ conductor (ε)។ ដូច្នេះ​សម្រាប់​កុងទ័រ​ទោល រូបមន្ត​មាន​សុពលភាព

កន្លែងណា - capacitance នៃ conductor ទោលមួយ។. capacitance នៃ conductor ទោលគឺស្មើនឹងសមាមាត្របន្ទុកq, សារដែលទៅ conductor ផ្លាស់ប្តូរសក្តានុពលរបស់វាដោយ 1 វ៉ុល។

នៅក្នុងប្រព័ន្ធ SI capacitance ត្រូវបានវាស់ជា farads

សមត្ថភាពបាល់

គណនា capacitance នៃ capacitor រាបស្មើជាមួយផ្ទៃចានស, ដង់ស៊ីតេបន្ទុកលើផ្ទៃ σ, permittivity ε នៃ dielectric រវាងចាន, ចម្ងាយរវាងចានឃ. កម្លាំងវាលគឺ

ដោយប្រើទំនាក់ទំនងΔφនិង អ៊ី, យើង​ស្វែងរក

Capacitance នៃ capacitor រាបស្មើ។

សម្រាប់ capacitor ស៊ីឡាំង:

សម្រាប់ capacitor ស្វ៊ែរ

ដោយសារតែ នៅតម្លៃវ៉ុលមួយចំនួននៅក្នុង dielectric ការបំបែកកើតឡើង (ការឆក់អគ្គិសនីតាមរយៈស្រទាប់ dielectric) បន្ទាប់មកមានវ៉ុលបំបែកសម្រាប់ capacitors ។ វ៉ុលបំបែកអាស្រ័យទៅលើរូបរាងរបស់ចាន លក្ខណៈសម្បត្តិនៃ dielectric និងកម្រាស់របស់វា។

1. Capacitance ជាមួយនឹងការតភ្ជាប់ប៉ារ៉ាឡែលនិងស៊េរីនៃ capacitors

ក) ការតភ្ជាប់ប៉ារ៉ាឡែល

យោងតាមច្បាប់នៃការអភិរក្សការចោទប្រកាន់

ខ) ការតភ្ជាប់សៀរៀល

យោងតាមច្បាប់នៃការអភិរក្សការចោទប្រកាន់

§3 ថាមពលវាលអគ្គីសនី

1. ថាមពលនៃប្រព័ន្ធនៃការគិតថ្លៃចំណុចថេរ

វាលអេឡិចត្រូស្ទិកមានសក្តានុពល។ កម្លាំងដែលធ្វើសកម្មភាពរវាងការចោទប្រកាន់ គឺជាកម្លាំងអភិរក្ស។ ប្រព័ន្ធនៃការគិតថ្លៃចំណុចថេរត្រូវតែមានថាមពលសក្តានុពល។ ស្វែងរកថាមពលសក្តានុពលនៃការគិតថ្លៃថេរពីរq 1 និង q 2 ដែលមានទីតាំងនៅចម្ងាយrពី​គ្នា​ទៅវិញទៅមក។

ថាមពលបន្ទុកសក្តានុពលq 2 នៅក្នុងវាលដែលបានបង្កើត

គិតថ្លៃ q 1 , គឺស្មើនឹង

ដូចគ្នានេះដែរថាមពលសក្តានុពលនៃការចោទប្រកាន់q 1 នៅក្នុងវាលដែលបង្កើតឡើងដោយការចោទប្រកាន់q 2 , គឺស្មើនឹង

វាច្បាស់ណាស់។ វ 1 = វ 2 បន្ទាប់មកបង្ហាញពីថាមពលសក្តានុពលនៃប្រព័ន្ធបន្ទុកq 1 និង q 2 តាមរយៈ វអាចត្រូវបានសរសេរ

ប្រសិនបើយើងសន្មត់ផ្ទុយពីនេះ នោះនឹងមានកម្លាំងអគ្គិសនីសមាមាត្រទៅនឹងកម្លាំងនៃវាលអគ្គីសនី ដែលនឹងបណ្តាលឱ្យមានចលនានៃការចោទប្រកាន់ ដែលវានឹងនាំទៅដល់ការចែកចាយបន្ទុកដែលមានលំនឹងថ្មី។ ដោយអនុលោមតាម (3.1.36) លក្ខខណ្ឌ (3.3.1) មានន័យថាសក្តានុពលនៅខាងក្នុង conductor ត្រូវតែថេរ (φ = const) ។ លើសពីនេះទៀត អវត្ដមាននៃវាលអគ្គិសនីនៅខាងក្នុង conductor នេះបើយោងតាមទ្រឹស្តីបទ Gauss នាំឱ្យអវត្តមាននៃបន្ទុកអគ្គិសនីនៅខាងក្នុង conductor ។

1. កម្លាំងវាលអគ្គិសនីនៅលើផ្ទៃនៃ conductor ត្រូវតែត្រូវបានដឹកនាំនៅចំណុចនីមួយៗតាមបណ្តោយធម្មតាទៅផ្ទៃ:

ក្នុងករណីនេះលំនឹងនៃការចោទប្រកាន់ ផ្ទៃនៃ conductor នឹងមានភាពស្មើគ្នា។ ជាការពិត ស្រមៃមើលផ្ទៃស្រមើលស្រមៃ ដែលចំណុចទាំងអស់មានសក្តានុពលដូចគ្នា។ សមីការរបស់វាគឺ៖

នៅពេលផ្លាស់ទីតាមបណ្តោយផ្ទៃ equipotential នៅលើផ្នែក dl សក្តានុពលនឹងមិនផ្លាស់ប្តូរទេ (dφ = 0) ។ ដូច្នេះយោងទៅតាម (3.1.33) ធាតុផ្សំនៃតង់សង់វ៉ិចទ័រទៅនឹងផ្ទៃគឺស្មើនឹងសូន្យ។ វាធ្វើតាមថាវ៉ិចទ័រនៅចំណុចនីមួយៗត្រូវបានដឹកនាំតាមបណ្តោយធម្មតាទៅផ្ទៃ equipotential ឆ្លងកាត់ចំណុចដែលបានផ្តល់ឱ្យ។

ប្រសិនបើអង្គធាតុដំណើរការត្រូវបានផ្តល់បន្ទុកជាក់លាក់ q នោះវានឹងត្រូវបានចែកចាយដើម្បីឱ្យលក្ខខណ្ឌលំនឹងត្រូវបានបំពេញ។ ដោយសារតែមិនអាចមានបន្ទុកនៅខាងក្នុង conductor នោះបន្ទុកលើសណាមួយត្រូវតែដាក់លើផ្ទៃ conductor ។ ដោយសារមិនមានការគិតថ្លៃលើសនៅក្នុងស្ថានភាពលំនឹងនៅខាងក្នុង conductor ការដករូបធាតុចេញពីបរិមាណជាក់លាក់ដែលយកនៅខាងក្នុង conductor នឹងមិនប៉ះពាល់ដល់ការចែកចាយលំនឹងនៃការចោទប្រកាន់តាមមធ្យោបាយណាមួយឡើយ។ ដូច្នេះបន្ទុកលើសនឹងត្រូវបានចែកចាយនៅលើ conductor ប្រហោងតាមរបៀបដូចគ្នានឹងនៅលើរឹង i.e. នៅលើផ្ទៃខាងក្រៅរបស់វា។ ការចោទប្រកាន់លើសមិនអាចមានទីតាំងនៅលើផ្ទៃនៃបែហោងធ្មែញក្នុងស្ថានភាពលំនឹងដែលកើតឡើងពីការពិតដែលថាយោងទៅតាមច្បាប់ Coulomb ការចោទប្រកាន់បឋមនៃឈ្មោះដូចគ្នាបង្កើតជាបន្ទុក q វាយគ្នាទៅវិញទៅមកនិងមានទំនោរទៅជា ដែលមានទីតាំងនៅចម្ងាយធំបំផុតពីគ្នាទៅវិញទៅមក។

នៅពេលដែលអាំងវឺតទ័រដែលមិនបញ្ចូលភ្លើងត្រូវបានបញ្ចូលទៅក្នុងវាលអគ្គីសនី អ្នកផ្ទុកបន្ទុកចាប់ផ្តើមផ្លាស់ទី: វិជ្ជមានក្នុងទិសដៅនៃវ៉ិចទ័រ E អវិជ្ជមានក្នុងទិសដៅផ្ទុយ។ ជាលទ្ធផលការចោទប្រកាន់នៃសញ្ញាផ្ទុយលេចឡើងនៅចុងបញ្ចប់នៃ conductor ដែលហៅថា ការចោទប្រកាន់ដែលបង្កឡើង(រូបភាព 3.3.1) ។

អង្ករ។ ៣.៣.១. ការផ្លាស់ប្តូរនៅក្នុងវាលអគ្គីសនីនៅពេលដែល conductor uncharged ត្រូវបានណែនាំ

វាលនៃការគិតថ្លៃទាំងនេះត្រូវបានដឹកនាំផ្ទុយទៅនឹងវាលខាងក្រៅ។ ដូច្នេះការប្រមូលផ្តុំបន្ទុកនៅចុងនៃ conductor នាំឱ្យមានការចុះខ្សោយនៃវាលនៅក្នុងវា។ ការចែកចាយឡើងវិញនៃការចោទប្រកាន់កើតឡើងរហូតដល់លក្ខខណ្ឌ () និង () ត្រូវបានបំពេញ។ អាស្រ័យហេតុនេះ អាំងវឺតទ័រដែលមិនបានបញ្ចូលទៅក្នុងវាលអគ្គីសនីបានបំបែកផ្នែកនៃខ្សែនៃភាពតានតឹង - ពួកគេបញ្ចប់ដោយការចោទប្រកាន់អវិជ្ជមាន ហើយចាប់ផ្តើមម្តងទៀតលើបន្ទុកវិជ្ជមានលើផ្ទៃនៃចំហាយ។

ការចោទប្រកាន់ដែលបណ្តាលមកពីត្រូវបានចែកចាយលើផ្ទៃខាងក្រៅនៃ conductor ។ ប្រសិនបើមានបែហោងធ្មែញនៅខាងក្នុង conductor បន្ទាប់មកជាមួយនឹងការចែកចាយលំនឹងនៃការចោទប្រកាន់នោះវាលនៅខាងក្នុងវាគឺសូន្យ។ សកម្មភាពនៃការការពារអេឡិចត្រូស្តាតគឺផ្អែកលើនេះ៖ នៅពេលដែលឧបករណ៍ត្រូវបានការពារពីវាលអគ្គីសនីខាងក្រៅ វាត្រូវបានដាក់ក្នុងអេក្រង់ conductive ។

៣.៣.២. សមត្ថភាពអគ្គិសនី

ការចោទប្រកាន់បានប្រគល់ទៅឱ្យអ្នកដឹកនាំ qចែកចាយលើផ្ទៃរបស់វា ដូច្នេះកម្លាំងវាលនៅខាងក្នុង conductor គឺសូន្យ។ ប្រសិនបើ conductor ដែលមានបន្ទុក q រួចហើយត្រូវបានផ្តល់បន្ទុកមួយផ្សេងទៀតនៃរ៉ិចទ័រដូចគ្នានោះការចោទប្រកាន់នេះគួរតែត្រូវបានចែកចាយស្រដៀងគ្នាទៅនឹងទីមួយ i.e. ដូច្នេះកម្លាំងវាលនៅខាងក្នុង conductor គឺសូន្យ។ នេះជាការពិតដែលបានផ្តល់ឱ្យថាការកើនឡើងនៃបន្ទុកមិនបណ្តាលឱ្យមានការផ្លាស់ប្តូរការចែកចាយបន្ទុកលើសាកសពជុំវិញនោះទេ។

សក្ដានុពលនៃចំហាយទោលគឺសមាមាត្រទៅនឹងបន្ទុកនៅលើវា ចាប់តាំងពីការកើនឡើងនៃបន្ទុកដោយចំនួនដងជាក់លាក់នាំឱ្យមានការកើនឡើងនៃកម្លាំងវាលនៅក្នុងចន្លោះជុំវិញ conductor ដោយចំនួនដងដូចគ្នា។ ដូច្នេះការងារផ្ទេរបន្ទុកឯកតាពីភាពគ្មានទីបញ្ចប់ទៅផ្ទៃនៃ conductor សក្តានុពលក៏នឹងកើនឡើងផងដែរ។ ដូច្នេះសម្រាប់អ្នកដឹកនាំទោល ទំនាក់ទំនងត្រូវតែពេញចិត្ត៖

មេគុណនៃសមាមាត្រត្រូវបានគេហៅថា សមត្ថភាពអគ្គិសនី (ដោយសង្ខេប - capacitance) នៃ conductor ។ ពី (3.3.4) វាដូចខាងក្រោម:

នេះមានន័យថាសម្រាប់ conductor ទោលដែលបានផ្តល់ឱ្យសមាមាត្រនៃបន្ទុករបស់វាទៅនឹងសក្តានុពលគឺជាតម្លៃថេរនិងស្មើនឹងសមត្ថភាពអគ្គិសនី។ ក្រោយមកទៀតគឺជាលេខស្មើនឹងការចោទប្រកាន់ សារដែលទៅ conductor បង្កើនសក្តានុពលរបស់វាដោយមួយ។

អនុញ្ញាតឱ្យយើងស្វែងរកសក្តានុពលនៃបាល់ដែលគិតថ្លៃនៃកាំ R. ដោយប្រើ (3.1.40) យើងអាចទទួលបានសក្តានុពលនៃបាល់ដោយការរួមបញ្ចូល (3.1.22) ពី R ទៅ ∞:

បន្ទាប់មកដោយប្រើ (3.3.5) យើងទទួលបាន:

ប្រសិនបើយើងពិចារណាថាទំហំនៃវាលអគ្គិសនីនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកដែលមាន permittivity ថយចុះដោយ ε ដង នោះយើងមានសម្រាប់ស្វ៊ែរ៖

ដូច្នេះ capacitance នៃបាល់ទោលនៃកាំ R ដែលត្រូវបានជ្រមុជនៅក្នុង dielectric គ្មានដែនកំណត់ដូចគ្នាជាមួយនឹង permittivity ε គឺ:

ទាំងនោះ។ កើនឡើងដោយកត្តា ε បើប្រៀបធៀបទៅនឹងករណីនៅពេលដែលបាល់ស្ថិតនៅក្នុងកន្លែងទំនេរ ឬហ៊ុំព័ទ្ធដោយខ្យល់។

ឯកតា capacitance នៅក្នុងប្រព័ន្ធ SI ត្រូវបានគេយកជា capacitance នៃ conductor បែបនេះ សក្តានុពលនៃការផ្លាស់ប្តូរដោយ 1 V នៅពេលដែលបន្ទុក 1 C ត្រូវបានបញ្ជូនទៅវា។ ឯកតានេះត្រូវបានគេហៅថា farad (1 F) ។ ការតភ្ជាប់រវាងឯកតានៃប្រព័ន្ធ SI និង CGSE មានទម្រង់៖

បាល់ទោលដែលមានកាំ 9·10 9 m នឹងមានសមត្ថភាព 1 F, i.e. 1500 ដងធំជាងកាំនៃផែនដី។ ដូច្នេះ 1 F គឺជាតម្លៃធំណាស់។ ដូច្នេះនៅក្នុងការអនុវត្តពួកគេប្រើ - microfarad ឬ pF ។

៣.៣.៣. កុងទ័រ

កុងដង់ទោលមាន capacitance តូច។ បាល់ដែលមានទំហំប៉ុនផែនដីអាចមានសមត្ថភាពត្រឹមតែ 700 microfarads ប៉ុណ្ណោះ។ នៅក្នុងវិស្វកម្មអគ្គិសនី និងវិទ្យុ មានតម្រូវការសម្រាប់ឧបករណ៍ដែលមានសមត្ថភាពប្រមូលផ្តុំបន្ទុកយ៉ាងច្រើនក្នុងសក្តានុពលតូចមួយ។ មូលដ្ឋាននៃឧបករណ៍បែបនេះ - capacitors គឺជាការពិតដែលថា capacitance នៃ conductor កើនឡើងនៅពេលដែលសាកសពផ្សេងទៀតចូលទៅជិតវា។

capacitor ត្រូវបានផលិតក្នុងទម្រង់ជា conductors ពីរដែលមានទីតាំងនៅជិតគ្នាទៅវិញទៅមក។ ចំហាយទាំងនេះត្រូវបានគេហៅថាចាន។ រូបរាង និងការរៀបចំរបស់ចានត្រូវតែមានលក្ខណៈដែលរាងកាយខាងក្រៅមិនប៉ះពាល់ដល់ capacitor ពោលគឺឧ។ វាលដែលបង្កើតឡើងដោយការចោទប្រកាន់របស់ capacitor ត្រូវតែប្រមូលផ្តុំនៅខាងក្នុងចាន។ លក្ខខណ្ឌនេះត្រូវបានពេញចិត្តដោយ capacitors រាងសំប៉ែត ស៊ីឡាំង និងស្វ៊ែរ។

ចាប់តាំងពីវាលត្រូវបានរុំព័ទ្ធនៅក្នុង capacitor ខ្សែនៃចរន្តអគ្គិសនីចាប់ផ្តើមនៅលើចានមួយហើយបញ្ចប់នៅម្ខាងទៀត។ អាស្រ័យហេតុនេះ ការគិតថ្លៃឥតគិតថ្លៃដែលប្រមូលផ្តុំនៅលើចានផ្សេងគ្នានឹងមានតម្លៃដូចគ្នា ប៉ុន្តែសញ្ញាផ្ទុយ។ capacitance នៃ capacitor គឺជាបរិមាណរូបវន្តស្មើនឹងសមាមាត្រនៃបន្ទុកនៃចានមួយទៅនឹងភាពខុសគ្នាសក្តានុពលនៅលើចាន:

តម្លៃ capacitance ត្រូវបានកំណត់ដោយវិមាត្រធរណីមាត្រនៃ capacitor និងលក្ខណៈសម្បត្តិ dielectric នៃឧបករណ៍ផ្ទុកដែលបំពេញចន្លោះរវាងចាន។ capacitance មិនអាស្រ័យលើសម្ភារៈ conductive ណាដែលចានត្រូវបានផលិត។

ស្វែងរករូបមន្ត capacitance សម្រាប់ capacitor រាបស្មើ។ ប្រសិនបើផ្ទៃនៃចានគឺ S ការចោទប្រកាន់នៅលើវាគឺ q ហើយមាន dielectric ជាមួយនឹងការអនុញ្ញាត ε រវាងចានបន្ទាប់មកកម្លាំងវាលនៅក្នុងប្រព័ន្ធបែបនេះមានតម្លៃ:

យោងតាម ​​(3.1.33) ភាពខុសគ្នាសក្តានុពលមានទម្រង់៖

បន្ទាប់មកសម្រាប់ capacitance នៃ capacitor ផ្ទះល្វែងយើងទទួលបានរូបមន្ត:

ដូច្នេះដើម្បីទទួលបាន capacitance ដ៏ធំបំផុតដែលអាចធ្វើបានវាចាំបាច់ត្រូវយកផ្ទៃធំបំផុតនៃចានដាក់វានៅចម្ងាយអប្បបរមាពីគ្នាទៅវិញទៅមកហើយដាក់ dielectric ជាមួយ dielectric ខ្ពស់ថេរεក្នុងគម្លាតរវាងពួកវា។ .

បន្ថែមពីលើ capacitance ប្រភេទនីមួយៗនៃ capacitor ត្រូវបានកំណត់ដោយភាពខុសគ្នានៃសក្តានុពលកំណត់ (វ៉ុល) U max \u003d φ 1 - φ 2 ដែលអាចត្រូវបានអនុវត្តទៅចានដោយមិនភ័យខ្លាចការបែកបាក់។ ប្រសិនបើតម្លៃនេះលើស នោះផ្កាភ្លើងកើតឡើងរវាងចានដែលបំផ្លាញ dielectric និងបិទ capacitor ។

ដោយប្រើ capacitors ជាច្រើនអ្នកអាចផ្លាស់ប្តូរ capacitance នៃប្រព័ន្ធបែបនេះដោយប្រើវិធីផ្សេងៗដើម្បីភ្ជាប់ពួកវា។ សំខាន់បំផុតគឺការតភ្ជាប់ប៉ារ៉ាឡែលនិងសៀរៀល។

ជាមួយនឹងការតភ្ជាប់ប៉ារ៉ាឡែល (រូបភាព 3.3.2) ចានមួយនៃ capacitor នីមួយៗមានសក្តានុពល φ 1 និងមួយទៀត - φ 2 ។

អង្ករ។ ៣.៣.២. ការតភ្ជាប់ប៉ារ៉ាឡែលនៃ capacitors

នៅលើប្រព័ន្ធទាំងពីរនៃចានតភ្ជាប់នីមួយៗ បន្ទុកសរុបត្រូវបានបង្គរ៖

ពី (3.3.14) វាងាយស្រួលក្នុងការទទួលបានសមត្ថភាពថ្មរបស់ capacitors ដែលភ្ជាប់ស្របគ្នា៖

ក្នុងករណីនេះធុងបន្ថែម។ វ៉ុលកំណត់គឺស្មើនឹង U max capacitors តូចបំផុតដែលមាននៅក្នុងថ្ម។

នៅលើរូបភព។ ៣.៣.៣. ការតភ្ជាប់ស៊េរីនៃ capacitors ត្រូវបានបង្ហាញ។

អង្ករ។ ៣.៣.៣. ការតភ្ជាប់ស៊េរីនៃ capacitors

ចានទីពីរនៃ capacitor ទីមួយបង្កើតជា conductor តែមួយជាមួយនឹងចានទីមួយនៃ capacitor ទីពីរ។ ដូចគ្នានេះដែរគឺសម្រាប់ចានទីពីរនៃ capacitor ទីពីរនិងចានទីមួយនៃ capacitor ទីបីហើយដូច្នេះនៅលើ។ ដូច្នេះសម្រាប់ capacitors ទាំងអស់ដែលបានតភ្ជាប់តាមរបៀបនេះបរិមាណដូចគ្នានៃបន្ទុកគឺជាលក្ខណៈ qនៅលើគម្រប។ ដូច្នេះវ៉ុលនៅទូទាំង capacitors នីមួយៗមានតម្លៃ។

នៅក្នុងវាលអគ្គិសនី \(~\vec E_0\) អេឡិចត្រុងសេរីត្រូវបានប៉ះពាល់ដោយកម្លាំងអគ្គិសនី ក្រោមសកម្មភាពដែលអេឡិចត្រុងចាប់ផ្តើមផ្លាស់ទី។ ប្រសិនបើវាលអគ្គិសនីមិនខ្លាំងពេក នោះអេឡិចត្រុងមិនអាចទុកបរិមាណលោហៈ ហើយកកកុញនៅផ្នែកម្ខាងនៃ conductor នោះទេ ហើយនៅផ្នែកម្ខាងទៀតនៃ conductor ខ្វះអេឡិចត្រុងត្រូវបានបង្កើតឡើង ដូច្នេះបន្ទុកវិជ្ជមាននៃអ៊ីយ៉ុងបន្ទះឈើ។ មិនត្រូវបានផ្តល់សំណងទេ (រូបភាព 225) ។ ដូច្នេះ បន្ទុកអគ្គីសនីលេចឡើងនៅលើផ្ទៃនៃ conductor ខណៈពេលដែលបន្ទុកសរុបនៃ conductor នៅតែមិនផ្លាស់ប្តូរ។

បាតុភូតនៃរូបរាងនៃការចោទប្រកាន់អគ្គិសនីនៅលើ conductor នៅក្រោមឥទ្ធិពលនៃវាលអគ្គិសនីត្រូវបានគេហៅថា electrostatic induction ហើយការចោទប្រកាន់លទ្ធផលត្រូវបានគេហៅថា induced ។

ការចោទប្រកាន់ដែលបង្កឡើងដែលបានលេចឡើងបង្កើតវាលអគ្គីសនីដែលបង្កឡើងដោយខ្លួនឯង \ (~ \ vec E "\) ដែលត្រូវបានដឹកនាំក្នុងទិសដៅផ្ទុយទៅនឹងវាលខាងក្រៅ (រូបភាព 226) ។ ជាការពិត ការចោទប្រកាន់ទាំងនេះបង្កើតវាលទាំងនៅខាងក្នុង conductor និងនៅខាងក្រៅវា។ វាលសរុប \ (~\vec E = \vec E_0 + \vec E"\) គឺខុសពីវាលខាងក្រៅ។

លក្ខណៈដែលបានពិចារណានៃឥរិយាបទរបស់ conductors គឺពិតជាងាយស្រួលក្នុងការបង្ហាញដោយពិសោធន៍។

យើងបាននិយាយរួចមកហើយថាម្ជុលអេឡិចត្រុសស្កុបបានងាកចេញ សូម្បីតែពេលដែលរាងកាយសាកមិនប៉ះដំបងរបស់វា (រូបភាព 227)។ បាតុភូតនេះត្រូវបានពន្យល់យ៉ាងងាយស្រួលដោយបាតុភូតនៃចរន្តអគ្គិសនី។ ដើម្បីបង្កើនប្រសិទ្ធភាព ក្បាលបាញ់រាងស្វ៊ែរគួរតែត្រូវបានដាក់នៅលើដំបងរបស់អេឡិចត្រូស្កូប។ អនុញ្ញាតឱ្យយើងនាំយកដំបងកញ្ចក់ដែលមានបន្ទុកវិជ្ជមានទៅផ្នែកដែក។ នៅក្រោមសកម្មភាពនៃវាលអគ្គីសនីនៃការចោទប្រកាន់របស់ដំបង ការចោទប្រកាន់នឹងត្រូវបានចែកចាយឡើងវិញនៅលើក្បាលស្វ៊ែរ ដំបង និងព្រួញ។ អេឡិចត្រុងដែលមានបន្ទុកអវិជ្ជមាននៅក្រោមសកម្មភាពនៃវាលអគ្គិសនីនឹងចូលទៅជិតដំបង ដូច្នេះស្វ៊ែរនឹងទទួលបានបន្ទុកអវិជ្ជមាន បន្ទុកវិជ្ជមានស្មើនឹងវានឹងត្រូវបានចែកចាយរវាងដំបង និងព្រួញ។ បន្ទុកសរុបនៃអេឡិចត្រូស្កូបនឹងនៅតែសូន្យ។ ដោយសារតែការច្រានចោលចរន្តអគ្គិសនីរវាងការចោទប្រកាន់វិជ្ជមាននៃដំបងនិងព្រួញនោះក្រោយមកទៀតនឹងងាកចេញ។

សាកអេឡិចត្រូស្កូបដោយប៉ះវាជាមួយនឹងដំបងកញ្ចក់សាក។ ប្រសិនបើឥឡូវនេះ តួដែលមិនមានការសាកថ្ម (ឧទាហរណ៍ គ្រាន់តែដៃរបស់អ្នក) ត្រូវបាននាំយកទៅ nozzle ដោយមិនប៉ះក្បាលម៉ាស៊ីន នោះការផ្លាតរបស់ម្ជុល electroscope នឹងថយចុះ (រូបភាព 228)។ បាតុភូតនេះត្រូវបានពន្យល់ដូចខាងក្រោមៈ ក្រោមសកម្មភាពនៃបន្ទុកវិជ្ជមាននៃអេឡិចត្រូស្កូប ការចោទប្រកាន់នៃសញ្ញាផ្ទុយត្រូវបានជំរុញនៅលើដៃ ដែលនឹងទាក់ទាញការចោទប្រកាន់វិជ្ជមាននៃព្រួញ និងដំបងទៅកាន់ក្បាល ពោលគឺវានឹងមាន ជាការចែកចាយឡើងវិញនៃការចោទប្រកាន់រវាងពួកគេ ជាលទ្ធផលនៃការចោទប្រកាន់របស់ព្រួញ និងដំបងនឹងថយចុះ។

អាំងឌុចស្យុងអេឡិចត្រូស្ទិចក៏ពន្យល់ពីការទាក់ទាញនៃតួដែលមិនមានការសាកថ្មទៅសាក។ ប្រសិនបើដំបងកញ្ចក់ដែលត្រូវបានចោទប្រកាន់ត្រូវបាននាំយកទៅតួតូចមួយ (ឧទាហរណ៍បំណែកនៃ foil) នោះការចែកចាយឡើងវិញនៃការចោទប្រកាន់នឹងកើតឡើងនៅក្នុងរាងកាយនេះ: ផ្នែកដែលនៅជិតបំផុតនឹងដំបងនឹងត្រូវបានគិតថ្លៃអវិជ្ជមានដែលជាឆ្ងាយវិជ្ជមាន (រូបភាព ២២៩). ជាលទ្ធផលរាងកាយនឹងទទួលបាននូវពេលវេលា dipole ។ ដោយសារវាលអគ្គីសនីដែលបង្កើតឡើងដោយបន្ទុករបស់បន្ទះឈើមិនស្មើគ្នា ប៉ុន្តែមានការថយចុះជាមួយនឹងចម្ងាយ កម្លាំងដ៏គួរឱ្យទាក់ទាញមួយនឹងធ្វើសកម្មភាពលើដុំដែក ដូច្នេះរាងកាយដែលមិនមានបន្ទុកត្រូវបានទាញចូលទៅក្នុងតំបន់នៃវាលដែលខ្លាំងជាង។

យើងសង្កត់ធ្ងន់ថាលក្ខខណ្ឌចាំបាច់មួយសម្រាប់ការទាក់ទាញនៃតួដែលមិនមានការចោទប្រកាន់ទៅនឹងការចោទប្រកាន់មួយគឺភាពមិនដូចគ្នានៃវាលអគ្គីសនី - ប្រសិនបើអ្នកដាក់តួចរន្តនៅក្នុងវាលអគ្គីសនីឯកសណ្ឋាន (រូបភាព 230) បន្ទាប់មកការចោទប្រកាន់ដែលបង្កឡើងនឹងកើតឡើង។ ប៉ុន្តែកម្លាំងសរុបដែលធ្វើសកម្មភាពលើពួកវានឹងស្មើនឹងសូន្យ!

ការចាត់តាំងសម្រាប់ការងារឯករាជ្យ។

1. តើនឹងមានអ្វីកើតឡើងចំពោះការផ្លាតព្រួញនៃអេឡិចត្រូស្កូបដែលគិតថ្លៃ ប្រសិនបើតួដែលត្រូវបានចោទប្រកាន់ផ្សេងទៀតត្រូវបាននាំយកទៅក្បាលរបស់វា (ដោយមិនប៉ះក្បាលម៉ាស៊ីន)?

លក្ខណៈសម្បត្តិសំខាន់ៗមួយចំនួននៃវាលអគ្គិសនី និងការចែកចាយបន្ទុកលើ conductors អាចទទួលបានដោយពិចារណាតែលក្ខខណ្ឌសម្រាប់លំនឹងនៃបន្ទុកអគ្គីសនីប៉ុណ្ណោះ។ លក្ខខណ្ឌលំនឹងនឹងមិនផ្លាស់ប្តូរទេ ប្រសិនបើ conductor ត្រូវបានផ្តល់បន្ទុកលើស ដែលនឹងត្រូវបានចែកចាយឡើងវិញលើផ្ទៃ conductor ហើយនឹងបង្កើតជាវាលអគ្គិសនីផងដែរ។ បន្ទាប់មកយើងនឹងពិចារណាលក្ខខណ្ឌសម្រាប់លំនឹងនៃការចោទប្រកាន់នៅលើ conductor និងវាលអគ្គិសនី, ដោយមិនគិតពីអ្វីដែលចោទប្រកាន់ដែលវាលនេះបង្កើត - ដែលមានទីតាំងស្ថិតនៅដំបូងនៅលើ conductor, induced, ឬខាងក្រៅ; ជាពិសេស ដោយសារមិនមានលទ្ធភាពជាមូលដ្ឋានក្នុងការបំបែក និងបែងចែករវាងវាលទាំងនេះ ចាប់តាំងពីការពិតតែមួយគត់គឺវាលអគ្គីសនីសរុប។

1. កម្លាំងវាលអគ្គិសនីនៅខាងក្នុង conductor គឺសូន្យ\(~\vec E = \vec 0\) ។ វាអាចត្រូវបានសន្មត់ថាការចោទប្រកាន់ដែលកើតឡើងលើផ្ទៃនៃ conductor ត្រូវបានបង្កើតឡើងដោយប្រភាគតូចបំផុតនៃចំនួនសរុបនៃអេឡិចត្រុងដោយឥតគិតថ្លៃ ដូច្នេះតែងតែមានចំនួនដ៏សំខាន់នៃអេឡិចត្រុងដោយឥតគិតថ្លៃនៅខាងក្នុង conductor ។ ប្រសិនបើមានវាលអគ្គីសនីដែលមិនសូន្យនៅខាងក្នុង conductor បន្ទាប់មកនៅក្រោមសកម្មភាពរបស់វា អេឡិចត្រុងសេរីនឹងបន្តផ្លាស់ទី ប៉ុន្តែនៅក្នុងស្ថានភាពលំនឹង ចលនាបែបនេះនឹងឈប់។ ដូច្នេះ ក្នុងស្ថានភាពលំនឹង វាលនៃបន្ទុកដែលបង្កឡើង \(~\vec E"\) ទូទាត់សងទាំងស្រុងសម្រាប់វាលខាងក្រៅ \(~\vec E_0\) ។ សៀវភៅណែនាំមួយចំនួនចែងថា conductors "មិនឆ្លងកាត់" វាលអគ្គិសនី សេចក្តីថ្លែងការណ៍នេះមិនត្រឹមត្រូវទាំងស្រុងទេ - conductor បង្កើតវាលផ្ទាល់ខ្លួនរបស់វា ដែលផ្តល់សំណងសម្រាប់វាលខាងក្រៅដែលបង្កើតវា។

   

   ចូរយើងផ្ទៀងផ្ទាត់ការសន្មត់ខាងលើអំពីភាពតូចនៃចំនួនអេឡិចត្រុងដែលបង្កើតជាបន្ទុកដែលបង្កឡើង។ អនុញ្ញាតឱ្យបន្ទះស្ពាន់មួយត្រូវបានដាក់ក្នុងវាលអគ្គិសនីឯកសណ្ឋានកាត់កែងទៅនឹងបន្ទាត់នៃកម្លាំងរបស់វា (រូបភាព 231) ។ នៅក្រោមសកម្មភាពនៃវាលអគ្គីសនីខាងក្រៅ ការចោទប្រកាន់អគ្គិសនីដែលបង្កឡើងនឹងលេចឡើងនៅលើផ្ទៃមុខនៃចាន ដង់ស៊ីតេនៃផ្ទៃនឹងត្រូវបានបង្ហាញ។ σ . ការចោទប្រកាន់ទាំងនេះនឹងបង្កើតវាលអគ្គិសនីដែលអាំងតង់ស៊ីតេស្មើនឹង \(~E" = \frac(\sigma)(\varepsilon_0)\) ។ នៅលំនឹង វាលនេះផ្តល់សំណងទាំងស្រុងដល់វាលខាងក្រៅ \(~\vec E_0\) , ដូច្នេះ \(E " = E_0\) និងដង់ស៊ីតេផ្ទៃនៃបន្ទុកដែលបង្កឡើងគឺទាក់ទងទៅនឹងកម្លាំងនៃវាលខាងក្រៅដោយទំនាក់ទំនង \(\sigma = \varepsilon_0 E_0\) ។ ចំនួនអេឡិចត្រុងក្នុងមួយឯកតាផ្ទៃផ្ទៃ (កំហាប់ផ្ទៃ) គឺ \(~n_(pov) = \frac(\sigma)(e) = \frac(\varepsilon_0 E_0)(e)\) ដែលជាកន្លែងដែល អ៊ីគឺជាបន្ទុករបស់អេឡិចត្រុង។ សម្រាប់ការប៉ាន់ប្រមាណជាលេខ យើងសន្មត់ថាកម្លាំងនៃវាលខាងក្រៅគឺស្មើនឹង អ៊ី 0 \u003d 1 10 5 V / m \u003d 1 10 3 V / សង់ទីម៉ែត្រ (ដែលខ្ពស់ជាងកម្លាំងវាលអគ្គិសនីនៃផែនដីមួយពាន់ដង) ។ បន្ទាប់មកដង់ស៊ីតេអេឡិចត្រុងផ្ទៃគឺ \(~n_(pov) = \frac(\varepsilon_0 E_0)(e) = \frac(8.85 \cdot 10^(-12) \cdot 1 \cdot 10^5)(1, 6 \cdot 10^(-19)) \approx 6 \cdot 10^(12) m^(-2) = 6 \cdot 10^(10) cm^(-2)\) ។ នៅ glance ដំបូង, ពិតជាច្រើន, ប៉ុន្តែប្រៀបធៀបទៅនឹងចំនួនសរុបនៃអេឡិចត្រុងក្នុងមួយឯកតាបរិមាណ។ ដើម្បីគណនាកំហាប់អេឡិចត្រុង យើងសន្មត់ថា អាតូមទង់ដែងនីមួយៗបរិច្ចាគអេឡិចត្រុងមួយទៅពពកអេឡិចត្រុង។ ចំនួនអាតូមទង់ដែង (ដូច្នេះចំនួនអេឡិចត្រុងសេរី) ក្នុងមួយឯកតាបរិមាណត្រូវបានគណនាដូចខាងក្រោមៈ ម៉ាស់នៃបរិមាណឯកតាគឺស្មើនឹងដង់ស៊ីតេនៃទង់ដែង។ ρ \u003d 9 ក្រាម / សង់ទីម៉ែត្រ 3; ចំនួនម៉ូលនៃសារធាតុក្នុងមួយឯកតាបរិមាណគឺ \(~\nu = \frac(m)(M) = \frac(\rho)(M)\) ដែល ម≈ 65 ក្រាម / mol គឺជាម៉ាសនៃទង់ដែង; ការប្រមូលផ្តុំអាតូម (និងអេឡិចត្រុងសេរី) \(~n_(ob) = \nu N_A = \frac(\rho)(M) N_A \approx 8 \cdot 10^(22) cm^(-3)\) ។ ប្រសិនបើយើងយកកម្រាស់នៃចាន ម៉ោង\(~\eta = \frac(n_(pov))(n_(ob) h) \approx 10^(-12) \\) ដែលពិតជាតូចខ្លាំងណាស់ (មួយភាគដប់ពាន់លាននៃភាគរយ)។ សូមចាំថាប្រភាគនៃអេឡិចត្រុងបែបនេះបង្កើតការចោទប្រកាន់ប្រសិនបើវ៉ុលមួយពាន់វ៉ុលត្រូវបានអនុវត្តទៅលើចានទង់ដែងដែលមានកម្រាស់មួយសង់ទីម៉ែត្រ! ដូច្នេះ ជាមួយនឹងកម្រិតខ្ពស់នៃភាពត្រឹមត្រូវ យើងអាចសន្មត់ថារូបរាងនៃការចោទប្រកាន់ដែលបង្កឡើងមិនផ្លាស់ប្តូរកំហាប់បរិមាណនៃអេឡិចត្រុងសេរីនោះទេ។

2. ចំណុចទាំងអស់នៅលើ conductor គឺមានសក្តានុពលដូចគ្នា។. សេចក្តីថ្លែងការណ៍នេះគឺជាផលវិបាកផ្ទាល់នៃទំនាក់ទំនងរវាងភាពខុសគ្នាសក្តានុពល និងកម្លាំងវាល \(~\Delta \varphi = - \vec E \cdot \Delta \vec l\) ។ ប្រសិនបើកម្លាំងវាលនៅខាងក្នុង conductor គឺសូន្យ នោះភាពខុសគ្នាសក្តានុពលក៏សូន្យដែរ ដូច្នេះសក្តានុពលនៃចំនុចទាំងអស់របស់ conductor គឺដូចគ្នា។ អ្នកក៏អាចផ្តល់ភស្តុតាងសមមូលមួយផ្សេងទៀតផងដែរ៖ ប្រសិនបើមានភាពខុសគ្នារវាងចំនុចពីរនៃ conductor នោះ ចរន្តអគ្គិសនីនឹងហូររវាងពួកវា ពោលគឺវានឹងមិនមានលំនឹងទេ។
3. នៅក្នុងស្ថានភាពលំនឹង ការចោទប្រកាន់ទាំងអស់គឺស្ថិតនៅលើផ្ទៃនៃ conductor តែប៉ុណ្ណោះ ដង់ស៊ីតេនៃបរិមាណនៃបន្ទុកអគ្គិសនីនៅខាងក្នុង conductor គឺសូន្យ។.

   

   យើងនឹងបង្ហាញការអះអាងនេះដោយការផ្ទុយ។ ចូរយើងសន្មត់ថាមានតំបន់គិតថ្លៃនៅក្នុងផ្នែកខ្លះនៃ conductor ។ ជុំវិញតំបន់នេះជាមួយនឹងផ្ទៃបិទជិត ស(រូបភាព 232) ។ យោងតាមទ្រឹស្តីបទ Gauss លំហូរនៃវ៉ិចទ័រកម្លាំងវាលអគ្គិសនីឆ្លងកាត់ផ្ទៃនេះគឺខុសពីសូន្យ ហើយសមាមាត្រទៅនឹងបន្ទុកនៅខាងក្នុងផ្ទៃ។ អាស្រ័យហេតុនេះ នៅចំណុចនៃផ្ទៃនេះ កម្លាំងវាលអគ្គិសនីខុសពីសូន្យ។ ប៉ុន្តែយើងបានបង្ហាញថានៅក្នុងស្ថានភាពលំនឹងនៅខាងក្នុង conductor មិនមានវាលអគ្គីសនីទេ យើងបានឈានដល់ភាពផ្ទុយគ្នា ដូច្នេះហើយមិនមានបន្ទុកអគ្គីសនីនៅខាងក្នុង conductor ទេ។ តាមពិតទៅ ប្រសិនបើបន្ទុកអគ្គីសនីលើសត្រូវបានដាក់នៅខាងក្នុង conductor បន្ទាប់មកនៅក្រោមសកម្មភាពនៃកម្លាំងច្រណែន ការចោទប្រកាន់នេះនឹង "រត់ឡើង" ទៅលើផ្ទៃ conductor ។ និយាយយ៉ាងតឹងរឹង ការចោទប្រកាន់អគ្គិសនីមាននៅក្នុងស្រទាប់ស្តើងបំផុតនៅជិតផ្ទៃ ដែលកម្រាស់របស់វាត្រូវបានវាស់ដោយស្រទាប់អាតូមិកជាច្រើន ដូច្នេះវាអាចអនុវត្តបានក្នុងការនិយាយអំពីបន្ទុកលើផ្ទៃដោយមិនគិតពីកម្រាស់នៃស្រទាប់បន្ទុក។

4. នៅលើផ្ទៃនៃ conductor វ៉ិចទ័រវាលអគ្គិសនីត្រូវបានដឹកនាំកាត់កែងទៅនឹងផ្ទៃនៃ conductor.

   

   ជាថ្មីម្តងទៀតយើងប្រើភស្តុតាងដោយភាពផ្ទុយគ្នា - ឧបមាថានៅចំណុចខ្លះនៅលើផ្ទៃនៃ conductor វ៉ិចទ័រវាលអគ្គិសនី \(~\vec E\) ត្រូវបានដឹកនាំនៅមុំខ្លះទៅផ្ទៃនៃ conductor (រូបភាព 233) ។ ចូរបំបែកវ៉ិចទ័រនេះទៅជាសមាសធាតុពីរ៖ ធម្មតា \(~\vec E_n\) កាត់កែងទៅនឹងផ្ទៃ និងតង់សង់ \(~\vec E_(\tau)\) - តម្រង់តាមបណ្តោយតង់សង់ទៅផ្ទៃ។ ដូចគ្នានេះដែរ វាអាចធ្វើទៅបានដើម្បីអនុវត្តការពង្រីកនៃវ៉ិចទ័រកម្លាំងដែលធ្វើសកម្មភាពលើអេឡិចត្រុង។ សមាសធាតុធម្មតានៃកម្លាំងអគ្គិសនីនេះមានតុល្យភាពដោយកម្លាំងដែលធ្វើសកម្មភាពលើអេឡិចត្រុងពីចំហៀងនៃបន្ទះឈើគ្រីស្តាល់។ នៅក្រោមសកម្មភាពនៃសមាសធាតុតង់សង់ អេឡិចត្រុងនឹងផ្លាស់ទីតាមបណ្តោយផ្ទៃ ប៉ុន្តែ ... យើងចាប់អារម្មណ៍លើស្ថានភាពលំនឹង ដូច្នេះក្នុងស្ថានភាពលំនឹង សមាសធាតុតង់សង់នៃវាលអគ្គិសនីគឺអវត្តមាន។ ប្រសិនបើនៅពេលណាមួយ សមាសធាតុតង់សង់នៃវាលខុសពីសូន្យ នោះនៅក្រោមសកម្មភាពរបស់វា ចលនានៃបន្ទុកអគ្គិសនីនឹងចាប់ផ្តើម ដែលនឹងបន្តរហូតដល់ការចែកចាយបន្ទុកបែបនេះត្រូវបានបង្កើតឡើង ដែលវ៉ិចទ័រវាលកាត់កែងទៅនឹងផ្ទៃ។ នៅគ្រប់ចំណុចរបស់វា។

5. កម្លាំងវាលអគ្គីសនីនៅលើផ្ទៃនៃ conductor គឺទាក់ទងទៅនឹងដង់ស៊ីតេនៃបន្ទុកលើផ្ទៃដោយទំនាក់ទំនង\(~E = \frac(\sigma)(\varepsilon_0)\) ។ ដូច្នេះ យើងបានកំណត់ថានៅខាងក្នុង conductor កម្លាំងវាលអគ្គិសនីគឺសូន្យ ហើយនៅជិតផ្ទៃ វ៉ិចទ័រអាំងតង់ស៊ីតេគឺកាត់កែងទៅនឹងផ្ទៃនៃ conductor ។ លើសពីនេះទៀតបន្ទុកអគ្គីសនីត្រូវបានធ្វើមូលដ្ឋានីយកម្មនៅលើផ្ទៃនៃ conductor ។ ការពិតទាំងនេះធ្វើឱ្យវាអាចធ្វើទៅបានដោយប្រើទ្រឹស្តីបទ Gauss ដើម្បីបង្កើតការតភ្ជាប់រវាងកម្លាំងវាល និងដង់ស៊ីតេបន្ទុកលើផ្ទៃ។

   

   ចូរយើងបែងចែកតំបន់តូចមួយនៅលើផ្ទៃនៃ conductor តំបន់ Δ សយើងកំណត់ដង់ស៊ីតេបន្ទុកលើផ្ទៃ σ ហើយយើងនឹងពិចារណាថាវាថេរនៅក្នុងតំបន់តូចមួយដែលបានជ្រើសរើស (រូបភាព 234)។ យើងព័ទ្ធជុំវិញតំបន់នេះជាមួយនឹងផ្ទៃបិទជិតដែលមានពីរផ្នែក៖ ទីមួយ Ω 1 មានទីតាំងនៅពីលើផ្ទៃខាងលើនិងដោយផ្ទាល់នៅជាប់នឹងគេហទំព័រដែលបានជ្រើសរើសΔ ស, ទីពីរ Ω 2 ស្ថិតនៅក្រោមផ្ទៃខាងក្នុងនៃ conductor ។ លំហូរនៃវ៉ិចទ័រភាពតានតឹងឆ្លងកាត់ផ្ទៃ Ω 2 គឺសូន្យ ដោយសារមិនមានវាលនៅខាងក្នុង conductor ច E2 = 0; លំហូរនៃវ៉ិចទ័រភាពតានតឹងឆ្លងកាត់ផ្ទៃ Ω 1 គឺស្មើនឹងផលិតផលនៃកម្លាំងវាលនិងតំបន់នៃគេហទំព័រ ច E1= អ៊ីΔ សចាប់តាំងពីនៅលើផ្ទៃនេះវ៉ិចទ័រអាំងតង់ស៊ីតេត្រូវបានដឹកនាំតាមបណ្តោយធម្មតា។ ជា Ω 1 និង Ω 2 បង្កើតជាផ្ទៃបិទជិត បន្ទាប់មកលំហូរសរុបតាមរយៈវាស្មើនឹងបន្ទុកនៅខាងក្នុងផ្ទៃ q = σ Δ សបែងចែកដោយអថេរអគ្គិសនី ε 0 \[~\Phi_(E1) + \Phi_(E2) = \frac(q)(\varepsilon_0)\] ។ ការជំនួសកន្សោមសម្រាប់លំហូរ និងបន្ទុក \(~E \Delta S + 0 = \frac(\sigma \Delta S)(\varepsilon_0)\) យើងទទួលបានទំនាក់ទំនងដែលត្រូវការ \(~E = \frac(\sigma)( \varepsilon_0) \) ។ (1) ជាអកុសល រូបមន្តនេះគ្រាន់តែបង្កើតទំនាក់ទំនងរវាងកម្លាំងវាល និងដង់ស៊ីតេបន្ទុកប៉ុណ្ណោះ ទោះបីជាបរិមាណទាំងពីរនៅតែមិនស្គាល់ក៏ដោយ។

គួរកត់សំគាល់ថាវាលអគ្គីសនី អ៊ីរួមបញ្ចូលក្នុងរូបមន្ត (1) ត្រូវបានបង្កើតឡើងមិនត្រឹមតែដោយការចោទប្រកាន់ដែលមានទីតាំងនៅលើគេហទំព័រដែលបានជ្រើសរើស Δ សប៉ុន្តែក៏ដោយការចោទប្រកាន់ផ្សេងទៀតទាំងអស់នៅលើ conductor និងនៅខាងក្រៅវា (រូបភាព 235) ។ ចូរតំណាងឱ្យវាលនេះជាផលបូកនៃវាល \(~\vec E = \vec E_0 + \vec E_1\) ដែល \(~\vec E_0\) គឺជាកម្លាំងនៃវាលដែលបង្កើតឡើងដោយការចោទប្រកាន់នៅលើគេហទំព័រ σ 0; \(~\vec E_1\) - កម្លាំងវាលដែលបង្កើតដោយការគិតថ្លៃផ្សេងទៀតទាំងអស់។ σ មួយ។ ឥឡូវនេះ ចូរយើងពិចារណាវាលទាំងនេះដោយផ្ទាល់នៅក្រោមវេទិកា Δ សនៅខាងក្នុង conductor ។ កម្លាំងវាល \(~\vec E"_0\) គិតថ្លៃ σ 0 នឹង​ត្រូវ​បាន​ដឹកនាំ​ក្នុង​ទិស​ផ្ទុយ​ដោយ​សារ​តែ​ចំណុច​ត្រូវ​បាន​គេ​ចាត់​ទុក​ថា​មក​ពី​ផ្នែក​ទល់​មុខ​នៃ​គេហទំព័រ​។ ហើយកម្លាំងវាលនៃការគិតថ្លៃដែលនៅសល់នៅតែមិនផ្លាស់ប្តូរ ចាប់តាំងពីយើងជ្រើសរើសពីរចំណុចនៅជិតគ្នា។ ឥឡូវនេះ សូមយកចិត្តទុកដាក់ ដោយសារមិនមានវាលនៅខាងក្នុង conductor នោះ \(~\vec E_1 - \vec E_0 = \vec 0\) ដូច្នេះ ម៉ូឌុលអាំងតង់ស៊ីតេនៃវាលទាំងនេះគឺស្មើគ្នា និងត្រូវបានកំណត់ដោយរូបមន្ត \(~ E_0 = E_1 = \frac(E) (2) = \frac(\sigma)(2 \varepsilon_0)\) ។ ដោយ​ប្រើ​ទំនាក់ទំនង​ដែល​ទទួល​បាន គេ​អាច​គណនា​កម្លាំង​ដែល​មាន​សកម្មភាព​លើ​ផ្ទៃ​ផ្ទៃ​ដែល​បាន​ជ្រើស​ជា​ផលិតផល​នៃ​បន្ទុក​តំបន់ \(~q = \sigma \Delta S = \varepsilon_0 E \Delta S\) និង​កម្លាំង​វាល អ៊ី 1 ត្រូវបានបង្កើតឡើងដោយការគិតថ្លៃទាំងអស់ លើកលែងតែការគិតថ្លៃនៅលើគេហទំព័រខ្លួនឯង \(~F = q E_1 = \frac(\varepsilon_0 E^2)(2) \Delta S\)។ កម្លាំងដែលធ្វើសកម្មភាពក្នុងមួយឯកតានៃផ្ទៃ conductor ពីវាលអគ្គីសនី (នោះគឺសម្ពាធវាល) ត្រូវបានគណនាដោយរូបមន្ត

\(~P = \frac(F)(\Delta S) = \frac(\varepsilon_0 E^2)(2)\) ។

ភ្ញាក់ផ្អើល (ហើយព្យាយាមយល់វា) ដោយលទ្ធផលដែលទទួលបាន: សម្ពាធនៃវាលអេឡិចត្រូស្ទិកនៅលើផ្ទៃនៃ conductor គឺស្មើនឹងដង់ស៊ីតេថាមពលនៃវាលអគ្គិសនី!

ការបង្រៀន №5,6

ឧបករណ៍ផ្ទុកបន្ទុកនៅក្នុង conductor អាចផ្លាស់ទីក្រោមសកម្មភាពនៃកម្លាំងតូចមួយតាមអំពើចិត្ត។ សម្រាប់ហេតុផលនេះ សម្រាប់សមតុល្យនៃការចោទប្រកាន់លើ conductor វាមានសារៈសំខាន់ខ្លាំងណាស់ដែលលក្ខខណ្ឌខាងក្រោមត្រូវបានបំពេញ៖

យោងទៅតាមនេះមានន័យថាសក្តានុពលនៅខាងក្នុង conductor ត្រូវតែថេរ (φ = const) ។

2. កម្លាំងវាលនៅលើផ្ទៃនៃ conductor ត្រូវតែត្រូវបានដឹកនាំនៅចំណុចនីមួយៗតាមបណ្តោយធម្មតាទៅផ្ទៃ:

អ៊ី \u003d E n ។ (1.47)

ដូច្នេះនៅក្នុងករណីនៃលំនឹងនៃការចោទប្រកាន់ ផ្ទៃនៃ conductor នឹងមានសមភាព។

ប្រសិនបើអង្គភាពដឹកនាំត្រូវបានផ្តល់បន្ទុកខ្លះ q,បន្ទាប់មកវានឹងត្រូវបានចែកចាយ ដូច្នេះលក្ខខណ្ឌនៃលំនឹងត្រូវបានអង្កេត។ ស្រមៃមើលផ្ទៃបិទជិតដែលបិទជិតទាំងស្រុងនៅក្នុងខ្លួន។ នៅពេលដែលការចោទប្រកាន់គឺនៅក្នុងលំនឹង, មិនមានវាលនៅចំណុចណាមួយនៅក្នុង conductor; នៅក្នុងការតភ្ជាប់ជាមួយនេះលំហូរនៃវ៉ិចទ័រផ្លាស់ទីលំនៅអគ្គិសនីតាមរយៈផ្ទៃគឺស្មើនឹងសូន្យ។ យោងតាមទ្រឹស្តីបទ Gauss ផលបូកនៃការចោទប្រកាន់នៅខាងក្នុងផ្ទៃក៏នឹងស្មើនឹងសូន្យផងដែរ។ នេះជាការពិតសម្រាប់ផ្ទៃនៃទំហំណាមួយដែលគូរនៅខាងក្នុង conductor តាមរបៀបបំពាន។ ដូច្នេះនៅលំនឹង វាមិនអាចមានបន្ទុកលើសនៅក្នុងកន្លែងណាមួយនៅខាងក្នុង conductor នោះទេ - ពួកវាទាំងអស់ត្រូវបានចែកចាយលើផ្ទៃ conductor ជាមួយនឹងដង់ស៊ីតេជាក់លាក់មួយσ .

ដោយសារមិនមានការគិតថ្លៃលើសនៅក្នុងស្ថានភាពលំនឹងនៅខាងក្នុង conductor ការដករូបធាតុចេញពីបរិមាណជាក់លាក់ដែលយកនៅខាងក្នុង conductor នឹងមិនប៉ះពាល់ដល់ការរៀបចំលំនឹងនៃការចោទប្រកាន់តាមមធ្យោបាយណាមួយឡើយ។ Τᴀᴋᴎᴍ ᴏϬᴩᴀᴈᴏᴍ បន្ទុកលើសត្រូវបានចែកចាយនៅលើ conductor ប្រហោងតាមរបៀបដូចគ្នាទៅនឹងវត្ថុរឹង ពោលគឺនៅតាមបណ្តោយផ្ទៃខាងក្រៅរបស់វា។ ការគិតថ្លៃលើសមិនអាចមានទីតាំងនៅលើផ្ទៃនៃបែហោងធ្មែញក្នុងស្ថានភាពលំនឹងនោះទេ។ ការសន្និដ្ឋាននេះក៏កើតឡើងពីការពិតដែលថាការចោទប្រកាន់បឋមនៃឈ្មោះដូចគ្នាដែលបង្កើតជាបន្ទុកដែលបានផ្តល់ឱ្យ q,វាយលុកគ្នាទៅវិញទៅមក ហើយដូច្នេះ ទំនោរទៅស្ថិតនៅចម្ងាយឆ្ងាយបំផុតពីគ្នាទៅវិញទៅមក។

នៅខាងក្រៅ conductor នៅជិតវា កម្លាំងវាល E ត្រូវបានដឹកនាំតាមបណ្តោយធម្មតាទៅផ្ទៃ។ សម្រាប់ហេតុផលនេះ សម្រាប់ផ្ទៃខាងក្រៅនៃស៊ីឡាំង D n = 0 និងសម្រាប់មូលដ្ឋានខាងក្រៅ D n = D (មូលដ្ឋានខាងក្រៅត្រូវបានគេសន្មត់ថានៅជិតផ្ទៃនៃ conductor) ។ ដូច្នេះលំហូរផ្លាស់ទីលំនៅតាមរយៈផ្ទៃដែលបានពិចារណាគឺស្មើនឹង DdS, ដែលជាកន្លែងដែល D - ការផ្លាស់ទីលំនៅនៅតំបន់ជុំវិញភ្លាមៗនៃផ្ទៃនៃ conductor ។ ស៊ីឡាំងមានបន្ទុកខាងក្រៅ σdS (σ គឺជាដង់ស៊ីតេនៃបន្ទុកនៅទីតាំងដែលបានផ្តល់ឱ្យនៅលើផ្ទៃ conductor) ។ ការអនុវត្តទ្រឹស្តីបទ Gauss យើងទទួលបាន៖ DdS = σdS, ឧ = σ ។ វាដូចខាងក្រោមថាកម្លាំងវាលនៅជិតផ្ទៃនៃ conductor គឺស្មើនឹង

ដែល ε គឺជា permittivity នៃឧបករណ៍ផ្ទុកជុំវិញ conductor ។

ស្រដៀងទៅនឹងផ្ទៃនៃ conductor ដែលមានលក្ខណៈស្មើគ្នា។ នៅជិត protrusions ផ្ទៃ equipotential គឺ denser ដែលមានន័យថាកម្លាំងវាលគឺធំជាងនៅទីនេះ។ អាស្រ័យហេតុនេះ ដង់ស៊ីតេនៃការសាកថ្មនៅលើជើងទម្រគឺខ្ពស់ជាពិសេស (សូមមើល (1.48)) ។ ការសន្និដ្ឋានដូចគ្នាអាចសម្រេចបាន ដោយហេតុថា ដោយសារតែការច្រានចោលទៅវិញទៅមក ការចោទប្រកាន់មានទំនោរទៅឆ្ងាយតាមដែលអាចធ្វើទៅបានពីគ្នាទៅវិញទៅមក។

នៅជិតកន្លែងសម្រាកនៅក្នុង conductor ផ្ទៃ equipotential គឺមិនសូវមានទេ (រូបភាព 23) ។ ដូច្នោះហើយ កម្លាំងវាល និងដង់ស៊ីតេនៃការសាកថ្មនៅកន្លែងទាំងនេះនឹងតិចជាង។ ជាទូទៅដង់ស៊ីតេនៃបន្ទុកនៅសក្តានុពលនៃ conductor ដែលបានផ្តល់ឱ្យត្រូវបានកំណត់ដោយកោងនៃផ្ទៃ - វាកើនឡើងជាមួយនឹងការកើនឡើងនៃកោងវិជ្ជមាន (ប៉ោង) និងថយចុះជាមួយនឹងការកើនឡើងនៃកោងអវិជ្ជមាន (concavity) ។ ដង់ស៊ីតេនៃការគិតប្រាក់នៅលើគន្លឹះគឺខ្ពស់ជាពិសេស។ សម្រាប់ហេតុផលនេះ កម្លាំងវាលនៅជិតគន្លឹះអាចខ្លាំងដែលអ៊ីយ៉ូដនៃម៉ូលេគុលឧស្ម័នជុំវិញ conductor កើតឡើង។ អ៊ីយ៉ុងនៃសញ្ញាខុសគ្នាជាង q,ត្រូវបានទាក់ទាញទៅ conductor និង neutralize ការចោទប្រកាន់របស់ខ្លួន។ អ៊ីយ៉ុងនៃសញ្ញាដូចគ្នានឹង q,ចាប់ផ្តើមផ្លាស់ទីឆ្ងាយពី conductor ដោយដឹកជាមួយពួកគេនូវម៉ូលេគុលឧស្ម័នអព្យាក្រឹត។ ជាលទ្ធផល មានចលនាដែលអាចយល់បាននៃឧស្ម័ន ដែលហៅថាខ្យល់អគ្គិសនី។ បន្ទុករបស់ conductor ថយចុះ ដូចជាវាហូរចុះពីចុង ហើយត្រូវបានយកទៅឆ្ងាយដោយខ្យល់។ នៅក្នុងការតភ្ជាប់ជាមួយនេះបាតុភូតបែបនេះត្រូវបានគេហៅថាលំហូរចេញនៃបន្ទុកពីព័ត៌មានជំនួយ។