ប្រសិនបើគ្រីស្តាល់មានភាពវិជ្ជមាននោះផ្នែកខាងមុខនៃរលកធម្មតាគឺនៅពីមុខផ្នែកខាងមុខនៃរលកវិសាមញ្ញ។ ជាលទ្ធផល ភាពខុសគ្នានៃផ្លូវជាក់លាក់មួយកើតឡើងរវាងពួកគេ។ នៅទិន្នផលនៃចានភាពខុសគ្នានៃដំណាក់កាលគឺស្មើនឹង: 
តើភាពខុសគ្នាដំណាក់កាលរវាងរលកធម្មតា និងវិសាមញ្ញនៅឯណានៅពេលឧប្បត្តិហេតុនៅលើចាន។ ពិចារណា។ ករណីគួរឱ្យចាប់អារម្មណ៍បំផុតមួយចំនួនដោយការកំណត់ = 0 ។ 1. រ៉ាភាពខុសគ្នារវាងរលកធម្មតា និងវិសាមញ្ញ ដែលបង្កើតឡើងដោយចានបំពេញលក្ខខណ្ឌ - ចានគឺមួយភាគបួននៃប្រវែងរលក។ នៅទិន្នផលនៃចានភាពខុសគ្នាដំណាក់កាល (រហូតដល់) គឺស្មើគ្នា។ អនុញ្ញាតឱ្យវ៉ិចទ័រ E ត្រូវបានដឹកនាំនៅមុំ a ទៅមួយនៃ ch ។ ទិសដៅស្របទៅនឹងអ័ក្សអុបទិកនៃចាន 00" ប្រសិនបើទំហំនៃរលកឧបទ្ទវហេតុ E នោះវាអាចត្រូវបាន decomposed ជាពីរសមាសភាគ: ធម្មតា និងវិសាមញ្ញ។ ទំហំនៃរលកធម្មតា: វិសាមញ្ញ។ បន្ទាប់ពីចាកចេញពីចាន រលកពីរ បន្ថែមលើករណីនេះ ផ្តល់បន្ទាត់រាងអេលីប។ សមាមាត្រនៃអ័ក្សនឹងអាស្រ័យលើមុំ α ជាពិសេសប្រសិនបើ α = 45 និងទំហំនៃរលកធម្មតា និងវិសាមញ្ញគឺដូចគ្នា នោះពន្លឺនឹងមានរាងជារង្វង់។ នៅច្រកចេញពីចាន។ ដោយប្រើចាន 0.25λ អ្នកក៏អាចអនុវត្តប្រតិបត្តិការបញ្ច្រាសបានដែរ៖ បង្វែរពន្លឺរាងអេលីប ឬរាងជារង្វង់ទៅជាប៉ូលលីនេអ៊ែរ។ ប្រសិនបើអ័ក្សអុបទិកនៃចានស្របគ្នានឹងអ័ក្សមួយនៃអ័ក្សរាងពងក្រពើ។ បន្ទាប់មកនៅពេលពន្លឺមកប៉ះចាន ភាពខុសគ្នានៃដំណាក់កាល (រហូតដល់តម្លៃដែលជាពហុគុណនៃ 2π) គឺស្មើនឹងសូន្យ ឬπ។ ក្នុងករណីនេះ រលកធម្មតា និងវិសាមញ្ញ បូកបញ្ចូលដើម្បីផ្តល់ ពន្លឺប៉ូលលីនេអ៊ែរ។ 2.
កម្រាស់នៃចានគឺដូចជាភាពខុសគ្នានៃផ្លូវនិងការផ្លាស់ប្តូរដំណាក់កាលដែលបង្កើតឡើងដោយវានឹងត្រូវបានរៀងគ្នាស្មើនិង 
. ក្នុងករណីនេះ ពន្លឺដែលបន្សល់ទុកចាននៅតែជាបន្ទាត់រាងប៉ូល ប៉ុន្តែយន្តហោះប៉ូឡារីសៀ បង្វិលច្រាសទ្រនិចនាឡិកាដោយមុំ 2α ប្រសិនបើអ្នកក្រឡេកទៅមើលធ្នឹម។ 3.
សម្រាប់ចាននៃប្រវែងរលកទាំងមូល ភាពខុសគ្នានៃផ្លូវ ពន្លឺដែលលេចចេញក្នុងករណីនេះនៅតែមានបន្ទាត់រាងប៉ូល ហើយយន្តហោះយោលមិនផ្លាស់ប្តូរទិសដៅរបស់វាសម្រាប់ការតំរង់ទិសណាមួយនៃចាននោះទេ។ ការវិភាគរដ្ឋ polarization ។ ប៉ូឡារីស័រ និងបន្ទះគ្រីស្តាល់ក៏ត្រូវបានគេប្រើដើម្បីវិភាគស្ថានភាពនៃបន្ទាត់រាងប៉ូលផងដែរ។ ពន្លឺនៃបន្ទាត់រាងប៉ូលណាមួយអាចតែងតែត្រូវបានតំណាងថាជា superposition នៃស្ទ្រីមពន្លឺពីរ ដែលមួយត្រូវបានប៉ូល័ររាងអេលីប (ក្នុងករណីជាក់លាក់មួយ លីនេអ៊ែរ ឬរាងជារង្វង់) និងមួយទៀតគឺធម្មជាតិ។ ការវិភាគស្ថានភាពនៃរាងប៉ូលត្រូវបានកាត់បន្ថយដើម្បីបង្ហាញពីទំនាក់ទំនងរវាងអាំងតង់ស៊ីតេនៃសមាសធាតុប៉ូលឡាសៀ និងមិនមែនប៉ូឡារីស និងកំណត់អ័ក្សពាក់កណ្តាលនៃពងក្រពើ។ នៅដំណាក់កាលទី 1 ការវិភាគត្រូវបានអនុវត្តដោយប្រើប៉ូលតែមួយ។ នៅពេលវាបង្វិល អាំងតង់ស៊ីតេផ្លាស់ប្តូរពីអតិបរមា I អតិបរមាមួយចំនួនទៅតម្លៃអប្បបរមា I min ។ ដោយសារយោងទៅតាមច្បាប់ Malus ពន្លឺមិនឆ្លងកាត់បន្ទាត់រាងប៉ូលទេ ប្រសិនបើយន្តហោះបញ្ជូននៃក្រោយគឺកាត់កែងទៅនឹងវ៉ិចទ័រពន្លឺ ដូច្នេះប្រសិនបើខ្ញុំ min = 0 យើងអាចសន្និដ្ឋានថាពន្លឺមានបន្ទាត់រាងប៉ូលលីនេអ៊ែរ។ នៅ I max = I min (ដោយមិនគិតពីទីតាំង អ្នកវិភាគបញ្ជូនពាក់កណ្តាលនៃឧប្បត្តិហេតុលំហូរពន្លឺនៅលើវា) ពន្លឺមានលក្ខណៈធម្មជាតិ ឬរាងជារង្វង់ ហើយនៅពេល 
វាត្រូវបានប៉ូលដោយផ្នែក ឬរាងអេលីប។ ទីតាំងរបស់អ្នកវិភាគដែលត្រូវគ្នានឹងអតិបរិមា ឬអប្បរមានៃការបញ្ជូនខុសគ្នាដោយ 90° និងកំណត់ទីតាំងនៃអ័ក្សពាក់កណ្តាលនៃរាងពងក្រពើនៃសមាសធាតុប៉ូលនៃលំហូរពន្លឺ។ ដំណាក់កាលទីពីរនៃការវិភាគត្រូវបានអនុវត្តដោយប្រើចាននិងឧបករណ៍វិភាគ។ ចានត្រូវបានដាក់ដូច្នេះសមាសធាតុប៉ូលនៃលំហូរពន្លឺនៅទិន្នផលរបស់វាមានបន្ទាត់រាងប៉ូលលីនេអ៊ែរ។ ដើម្បីធ្វើដូចនេះអ័ក្សអុបទិកនៃចានត្រូវបានតម្រង់ទិសក្នុងទិសដៅមួយនៃអ័ក្សនៃរាងពងក្រពើនៃសមាសធាតុប៉ូល។ (សម្រាប់ I max ការតំរង់ទិសនៃអ័ក្សអុបទិកនៃចានមិនមានបញ្ហាទេ) ។ ដោយសារពន្លឺធម្មជាតិមិនផ្លាស់ប្តូរស្ថានភាពនៃប៉ូឡារីយហ្សីននៅពេលឆ្លងកាត់ចាននោះ ល្បាយនៃប៉ូលលីនេអ៊ែរ និងពន្លឺធម្មជាតិជាទូទៅចាកចេញពីចាន។ បន្ទាប់មកពន្លឺនេះត្រូវបានវិភាគដូចនៅក្នុងដំណាក់កាលដំបូងដោយប្រើឧបករណ៍វិភាគ។
6,10 ការបន្តពូជនៃពន្លឺនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកអុបទិក។ ធម្មជាតិនៃដំណើរការបែកខ្ញែក។ Rayleigh និង Mie ខ្ចាត់ខ្ចាយ, Raman ខ្ចាត់ខ្ចាយនៃពន្លឺ។ ការខ្ចាត់ខ្ចាយនៃពន្លឺមាននៅក្នុងការពិតដែលថារលកពន្លឺឆ្លងកាត់សារធាតុមួយបណ្តាលឱ្យលំយោលនៃអេឡិចត្រុងនៅក្នុងអាតូម (ម៉ូលេគុល) ។ អេឡិចត្រុងទាំងនេះរំភើបរលកបន្ទាប់បន្សំដែលរីករាលដាលគ្រប់ទិសទី។ ក្នុងករណីនេះ រលកបន្ទាប់បន្សំប្រែជាចុះសម្រុងគ្នា ហើយដូច្នេះជ្រៀតជ្រែក។ ការគណនាតាមទ្រឹស្ដី៖ នៅក្នុងករណីនៃមជ្ឈដ្ឋានដូចគ្នា រលកបន្ទាប់បន្សំលុបចោលទាំងស្រុងពីគ្នាទៅវិញទៅមកនៅគ្រប់ទិសទី លើកលែងតែទិសដៅនៃការសាយភាយនៃរលកបឋម។ ដោយគុណធម៌នៃការបែងចែកពន្លឺឡើងវិញនេះក្នុងទិសដៅ ពោលគឺការខ្ចាត់ខ្ចាយពន្លឺនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកដូចគ្នា មិនកើតឡើងទេ។ ក្នុងករណីឧបករណ៍ផ្ទុកមិនដូចគ្នា រលកពន្លឺដែលបំភាយលើភាពមិនដូចគ្នាតិចតួចរបស់ឧបករណ៍ផ្ទុក ផ្តល់លំនាំការបំភាយក្នុងទម្រង់នៃការចែកចាយអាំងតង់ស៊ីតេស្មើភាពស្មើភាពគ្នាក្នុងគ្រប់ទិសដៅ។ បាតុភូតនេះត្រូវបានគេហៅថាការខ្ចាត់ខ្ចាយពន្លឺ។ ល្បិចនៃប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយទាំងនេះ៖ ខ្លឹមសារនៃភាគល្អិតតូចៗ សន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរដែលខុសពីបរិស្ថាន។ នៅក្នុងពន្លឺដែលឆ្លងកាត់ស្រទាប់ក្រាស់នៃមជ្ឈដ្ឋានដែលមានភាពច្របូកច្របល់ ភាពលេចធ្លោនៃផ្នែករលកវែងនៃវិសាលគមត្រូវបានរកឃើញ ហើយឧបករណ៍ផ្ទុកមានរលកប្រវែងខ្លីពណ៌ក្រហម ហើយឧបករណ៍ផ្ទុកមានពណ៌ខៀវ។ ហេតុផល៖ អេឡិចត្រុងបង្កើតលំយោលដោយបង្ខំនៅក្នុងអាតូមនៃភាគល្អិតអ៊ីសូត្រូពិកអេឡិចត្រូនិចដែលមានទំហំតូច () ស្មើនឹងឌីប៉ូលលំយោលមួយ។ Dipole នេះយោលទៅតាមប្រេកង់នៃឧប្បត្តិហេតុនៃរលកពន្លឺនៅលើវា និងអាំងតង់ស៊ីតេនៃពន្លឺដែលបញ្ចេញដោយវា។-លោក Rayleigh ។ នោះគឺផ្នែករលកខ្លីនៃវិសាលគមត្រូវបានខ្ចាត់ខ្ចាយខ្លាំងជាងផ្នែករលកវែង។ ពន្លឺពណ៌ខៀវដែលមានប្រេកង់ប្រហែល 1,5 ដងនៃពន្លឺក្រហម ខ្ចាត់ខ្ចាយខ្លាំងជាងពន្លឺក្រហមប្រហែល 5 ដង។ នេះពន្យល់ពីពណ៌ខៀវនៃពន្លឺដែលខ្ចាត់ខ្ចាយ និងពណ៌ក្រហមនៃពន្លឺបញ្ជូន។ Mi Scattering. ទ្រឹស្ដីរបស់ Rayleigh ពិពណ៌នាយ៉ាងត្រឹមត្រូវអំពីគំរូមូលដ្ឋាននៃការខ្ចាត់ខ្ចាយពន្លឺដោយម៉ូលេគុល និងដោយភាគល្អិតតូចៗផងដែរ ដែលទំហំរបស់វាតូចជាងរលកពន្លឺ (និង<λ/15). При рассеянии света на более крупных частицах наблюдаются значительные расхождения с рассмотренной теорией. Строгое описание рассеяния света малыми частицами произвольной формы, размеров и диэлектрических свойств представляет сложную математическую задачу. В соответствии с теорией Ми характер рассеяния зависит от приведенного радиуса частицы . Интенсивность рассеяния зависит от флуктуаций величины ε, которые будут особенно большими в разреженных газах. В жидкостях флуктуации заметными вблизи фазовых переходов. Причиной сильного рассеяния света являются флуктуации плотности, которые из-за неограниченного возрастания сжимаемости веществавблизи критической точки становятся большими.រ៉ាម៉ាន បញ្ចេញពន្លឺ។ -ការខ្ចាត់ខ្ចាយ inelastic ។ ការបែកខ្ចាត់ខ្ចាយរបស់រ៉ាម៉ានគឺបណ្តាលមកពីការផ្លាស់ប្តូរនៅក្នុងពេល dipole នៃម៉ូលេគុលរបស់ឧបករណ៍ផ្ទុកនៅក្រោមសកម្មភាពនៃវាលនៃរលកឧប្បត្តិហេតុ E. ខណៈពេល dipole induced នៃម៉ូលេគុលត្រូវបានកំណត់ដោយ polarizability នៃម៉ូលេគុល និងកម្លាំងនៃរលក .
ការសង្កេតការសាយភាយនៃរលកនៅលើផ្ទៃទឹកពីប្រភពពីរ ឬច្រើនបង្ហាញថា រលកមួយឆ្លងកាត់មួយទៀតដោយមិនប៉ះពាល់ដល់គ្នាទៅវិញទៅមកទាល់តែសោះ។ ដូចគ្នាដែរ រលកសំឡេងមិនប៉ះពាល់ដល់គ្នាទៅវិញទៅមកទេ។ ពេលវង់ភ្លេងលេង សំឡេងពីឧបករណ៍និមួយៗមករកយើងដូចគ្នា ហាក់ដូចជាឧបករណ៍និមួយៗកំពុងលេងដោយឡែកពីគ្នា។
ការពិតដែលបានបង្កើតឡើងដោយពិសោធន៍នេះត្រូវបានពន្យល់ដោយការពិតដែលថានៅក្នុងដែនកំណត់នៃការខូចទ្រង់ទ្រាយយឺត ការបង្ហាប់ឬការលាតសន្ធឹងនៃសាកសពតាមទិសមួយមិនប៉ះពាល់ដល់លក្ខណៈសម្បត្តិនៃការបត់បែនរបស់ពួកគេនៅពេលដែលខូចទ្រង់ទ្រាយក្នុងទិសដៅផ្សេងទៀត។ ដូច្នេះ នៅចំណុចនីមួយៗដែលរលកមកពីប្រភពផ្សេងៗគ្នាឈានដល់ លទ្ធផលនៃសកម្មភាពនៃរលកជាច្រើននៅពេលណាមួយគឺស្មើនឹងផលបូកនៃលទ្ធផលនៃសកម្មភាពនៃរលកនីមួយៗដាច់ដោយឡែកពីគ្នា។ លំនាំនេះត្រូវបានគេហៅថាគោលការណ៍នៃ superposition ។
រលករំខាន។
សម្រាប់ការយល់ដឹងកាន់តែស៊ីជម្រៅអំពីខ្លឹមសារនៃគោលការណ៍ superposition សូមធ្វើការពិសោធន៍ខាងក្រោម។
នៅក្នុងការងូតទឹករលក ដោយប្រើរំញ័រជាមួយនឹងកំណាត់ពីរ យើងនឹងបង្កើតប្រភពរលកពីរដែលមានប្រេកង់ដូចគ្នា
ភាពប្រែប្រួល។ ការសង្កេតបង្ហាញថាក្នុងករណីនេះគំរូពិសេសនៃការសាយភាយរលកកើតឡើងនៅក្នុងអាងរលក។ ក្រុមតន្រ្តីឈរនៅលើផ្ទៃទឹកដែលមិនមានរំញ័រ (រូបភាព 226) ។
បាតុភូតស្រដៀងគ្នាអាចត្រូវបានរកឃើញនៅក្នុងការពិសោធន៍ជាមួយរលកសំឡេង។ តោះដំឡើងឧបករណ៍បំពងសំឡេងថាមវន្តពីរ ហើយភ្ជាប់វាទៅនឹងលទ្ធផលនៃម៉ាស៊ីនបង្កើតសំឡេងមួយ។ ការផ្លាស់ទីចម្ងាយខ្លីនៅក្នុងថ្នាក់រៀន អ្នកអាចឮដោយត្រចៀកថា នៅចំណុចខ្លះក្នុងលំហ សំឡេងឮខ្លាំង ឯខ្លះទៀតវាស្ងាត់។ រលកសំឡេងពីប្រភពពីរ ពង្រីកគ្នាទៅវិញទៅមក នៅចំណុចមួយចំនួនក្នុងលំហ ហើយធ្វើឱ្យចុះខ្សោយគ្នាទៅវិញទៅមក (រូបភាព 227)។
បាតុភូតនៃការកើនឡើង ឬថយចុះនៃទំហំនៃរលកលទ្ធផល នៅពេលដែលរលកពីរ ឬច្រើនដែលមានរយៈពេលយោលដូចគ្នាត្រូវបានបន្ថែមត្រូវបានគេហៅថា ការជ្រៀតជ្រែកនៃរលក។
បាតុភូតនៃការជ្រៀតជ្រែកនៃរលកមិនផ្ទុយនឹងគោលការណ៍នៃ superposition ទេ។ នៅចំណុចដែលមានលំយោលសូន្យ រលកជួបគ្នាពីរមិន "ពន្លត់" គ្នាទៅវិញទៅមកទេ ពួកវាទាំងពីររីករាលដាលបន្ថែមទៀតដោយគ្មានការផ្លាស់ប្តូរ។
លក្ខខណ្ឌអប្បបរមា និងអតិបរមានៃការជ្រៀតជ្រែក។
ទំហំនៃលំយោលគឺសូន្យ
ចំនុចទាំងនោះនៅក្នុងលំហ ដែលរលកដែលមានអំព្លីទីត និងប្រេកង់ដូចគ្នាមកជាមួយនឹងការផ្លាស់ប្តូរដំណាក់កាលនៃលំយោលដោយ ឬដោយពាក់កណ្តាលរយៈពេលនៃលំយោល។ ជាមួយនឹងច្បាប់ដូចគ្នានៃលំយោលនៃប្រភពរលកពីរ ភាពខុសគ្នានឹងជាពាក់កណ្តាលនៃរយៈពេលយោល ដែលផ្តល់ថាភាពខុសគ្នានៃចម្ងាយពីប្រភពរលកដល់ចំណុចនេះគឺស្មើនឹងពាក់កណ្តាលនៃប្រវែងរលក៖
ឬចំនួនសេសនៃពាក់កណ្តាលរលក៖
ភាពខុសគ្នាត្រូវបានគេហៅថាភាពខុសគ្នានៃផ្លូវនៃរលកជ្រៀតជ្រែក, និងលក្ខខណ្ឌ
ត្រូវបានគេហៅថាលក្ខខណ្ឌអប្បបរមានៃការជ្រៀតជ្រែក។
ការជ្រៀតជ្រែកអតិបរមាត្រូវបានគេសង្កេតឃើញនៅចំណុចក្នុងលំហ ដែលរលកមកដល់ជាមួយនឹងដំណាក់កាលដូចគ្នានៃការយោល។ ជាមួយនឹងច្បាប់នៃការយោលដូចគ្នានៃប្រភពពីរ ដើម្បីបំពេញលក្ខខណ្ឌនេះ ភាពខុសគ្នានៃផ្លូវត្រូវតែស្មើនឹងចំនួនគត់នៃរលក៖
ភាពស៊ីសង្វាក់គ្នា។
ការជ្រៀតជ្រែករបស់រលកគឺអាចធ្វើទៅបានលុះត្រាតែលក្ខខណ្ឌនៃការសម្របសម្រួលត្រូវបានពេញចិត្ត។ ពាក្យថាចុះសម្រុងគ្នាមានន័យថាចុះសម្រុងគ្នា។ លំយោលជាប់គ្នាត្រូវបានគេហៅថាលំយោលដែលមានប្រេកង់ដូចគ្នា និងភាពខុសគ្នាដំណាក់កាលថេរក្នុងពេលវេលា។
ការជ្រៀតជ្រែកនិងច្បាប់នៃការអភិរក្សថាមពល។
តើថាមពលនៃរលកពីរបាត់នៅកន្លែងណាដែលរំខានដល់មីនីម៉ា? ប្រសិនបើយើងពិចារណាតែកន្លែងមួយដែលរលកពីរជួបគ្នា នោះសំណួរបែបនេះមិនអាចឆ្លើយបានត្រឹមត្រូវទេ។ ការសាយភាយនៃរលកមិនមែនជាសំណុំនៃដំណើរការឯករាជ្យនៃលំយោលនៅចំណុចដាច់ដោយឡែកក្នុងលំហ។ ខ្លឹមសារនៃដំណើរការរលក គឺការផ្ទេរថាមពលនៃលំយោលពីចំណុចមួយក្នុងលំហទៅកន្លែងមួយទៀត។ ថាមពលនៃរលករំខានពីរ។ ប៉ុន្តែនៅកន្លែងនៃការជ្រៀតជ្រែក maxima ថាមពលនៃលំយោលជាលទ្ធផលលើសពីផលបូកនៃថាមពលនៃរលកជ្រៀតជ្រែកយ៉ាងពិតប្រាកដដូចជាថាមពលបានថយចុះនៅកន្លែងនៃការជ្រៀតជ្រែកតិចតួច។ នៅពេលដែលរលករំខានថាមពលនៃរំញ័រត្រូវបានចែកចាយឡើងវិញនៅក្នុងលំហ ប៉ុន្តែច្បាប់នៃការអភិរក្សថាមពលត្រូវបានអង្កេតយ៉ាងតឹងរ៉ឹង។
ការបង្វែរនៃរលក។
ប្រសិនបើអ្នកកាត់បន្ថយទំហំនៃរន្ធនៅក្នុងរនាំងនៅលើផ្លូវនៃរលក នោះទំហំរន្ធកាន់តែតូច គម្លាតកាន់តែច្រើនពីទិសដៅ rectilinear នៃការឃោសនានឹងត្រូវបានជួបប្រទះដោយរលក (រូបភាព 228, a, ខ) គម្លាតនៃទិសដៅនៃការសាយភាយរលកពីបន្ទាត់ត្រង់នៅព្រំប្រទល់នៃរបាំងនេះត្រូវបានគេហៅថា រលកបង្វែរ។
ដើម្បីសង្កេតមើលការសាយភាយនៃរលកសំឡេង យើងភ្ជាប់ឧបករណ៍បំពងសំឡេងទៅនឹងលទ្ធផលនៃម៉ាស៊ីនបង្កើតសំឡេង ហើយដាក់អេក្រង់ដែលធ្វើពីសម្ភារៈនៅក្នុងផ្លូវនៃការផ្សព្វផ្សាយរលកសំឡេង។
ការស្រូបយករលកសំឡេង។ តាមរយៈការផ្លាស់ទីមីក្រូហ្វូននៅពីក្រោយអេក្រង់ អ្នកអាចឃើញថារលកសំឡេងក៏ត្រូវបានចុះឈ្មោះនៅខាងក្រោយគែមអេក្រង់ផងដែរ។ តាមរយៈការផ្លាស់ប្តូរប្រេកង់នៃរំញ័រសំឡេង ហើយដូច្នេះប្រវែងនៃរលកសំឡេង វាអាចត្រូវបានបង្កើតឡើងដែលថាបាតុភូតនៃការសាយភាយកាន់តែគួរឱ្យកត់សម្គាល់នៅពេលដែលរលកពន្លឺកើនឡើង។
ការបង្វែរនៃរលកកើតឡើងនៅពេលដែលវាជួបឧបសគ្គនៃរូបរាង និងទំហំណាមួយ។ ជាធម្មតានៅពេលដែលវិមាត្រនៃឧបសគ្គ ឬប្រហោងក្នុងឧបសគ្គមានទំហំធំបើធៀបនឹងប្រវែងរលក ការបង្វែរនៃរលកគឺស្ទើរតែមិនអាចកត់សម្គាល់បាន។ ការបង្វែរបង្ហាញដោយខ្លួនវាយ៉ាងច្បាស់បំផុតនៅពេលដែលរលកឆ្លងកាត់រន្ធដែលមានវិមាត្រតាមលំដាប់នៃប្រវែងរលក ឬនៅពេលដែលវាជួបប្រទះឧបសគ្គដែលមានទំហំដូចគ្នា។ នៅចម្ងាយធំគ្រប់គ្រាន់រវាងប្រភពនៃរលក របាំងការពារ និងកន្លែងដែលរលកត្រូវបានគេសង្កេតឃើញ បាតុភូតនៃការសាយភាយក៏អាចកើតឡើងក្នុងទំហំធំនៃរន្ធ ឬរនាំងផងដែរ។
គោលការណ៍ Huygens-Fresnel ។
ការពន្យល់ប្រកបដោយគុណភាពនៃបាតុភូតនៃការបង្វែរអាចត្រូវបានផ្តល់ឱ្យដោយផ្អែកលើគោលការណ៍ Huygens ។ ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយ គោលការណ៍របស់ Huygens មិនអាចពន្យល់ពីលក្ខណៈទាំងអស់នៃការសាយភាយរលកបានទេ។ ចូរយើងដាក់របាំងជាមួយនឹងការបើកទូលាយក្នុងផ្លូវនៃរលកយន្តហោះក្នុងការងូតទឹករលក។ បទពិសោធន៍បង្ហាញថារលកឆ្លងកាត់រន្ធនិងឃោសនាតាមទិសដៅដើមនៃធ្នឹម។ នៅក្នុងទិសដៅផ្សេងទៀត រលកចេញពីរន្ធមិនសាយភាយទេ។ នេះផ្ទុយនឹងគោលការណ៍របស់ Huygens ដែលយោងទៅតាមរលកបន្ទាប់បន្សំគួរបន្តផ្សព្វផ្សាយនៅគ្រប់ទិសទីពីចំណុចដែលឈានដល់ដោយរលកបឋម។
ចូរយើងដាក់របាំងដ៏ធំមួយនៅក្នុងផ្លូវនៃរលក។ បទពិសោធន៍បង្ហាញថា រលកមិនសាយភាយហួសពីរបាំង ដែលផ្ទុយពីគោលការណ៍ Huygens ម្តងទៀត។ ដើម្បីពន្យល់ពីបាតុភូតដែលបានសង្កេតឃើញនៅពេលដែលរលកជួបឧបសគ្គ រូបវិទូជនជាតិបារាំង Augustin Fresnel (1788-1827) ក្នុងឆ្នាំ 1815 បានបំពេញបន្ថែមគោលការណ៍របស់ Huygens ជាមួយនឹងគំនិតអំពីភាពស៊ីសង្វាក់គ្នានៃរលកបន្ទាប់បន្សំ និងការជ្រៀតជ្រែករបស់វា។ អវត្ដមាននៃរលកឆ្ងាយពីទិសដៅនៃធ្នឹមរលកបឋមនៅពីក្រោយជំរៅធំទូលាយយោងតាមគោលការណ៍ Huygens-Fresnel ត្រូវបានពន្យល់ដោយការពិតដែលថារលកបន្ទាប់បន្សំដែលបញ្ចេញដោយផ្នែកផ្សេងៗនៃជំរៅជ្រៀតជ្រែកគ្នាទៅវិញទៅមក។ រលកគឺអវត្តមាននៅកន្លែងទាំងនោះដែលលក្ខខណ្ឌនៃការជ្រៀតជ្រែកតិចតួចគឺពេញចិត្តចំពោះរលកបន្ទាប់បន្សំពីផ្នែកផ្សេងៗ។
រលកប៉ូល។
បាតុភូតនៃការជ្រៀតជ្រែកនិងការបង្វែរ
ត្រូវបានគេសង្កេតឃើញទាំងក្នុងអំឡុងពេលនៃការសាយភាយនៃរលកបណ្តោយ និងឆ្លងកាត់។ ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយ រលកឆ្លងកាត់មានទ្រព្យសម្បត្តិមួយដែលរលកបណ្តោយមិនមាន - ទ្រព្យសម្បត្តិនៃប៉ូល
រលករាងប៉ូល គឺជារលកឆ្លងកាត់ ដែលភាគល្អិតទាំងអស់ លំយោលក្នុងយន្តហោះតែមួយ។ រលករាងប៉ូលតាមយន្តហោះនៅក្នុងខ្សែកៅស៊ូត្រូវបានទទួលនៅពេលដែលចុងបញ្ចប់នៃខ្សែរំញ័រនៅក្នុងយន្តហោះមួយ។ ប្រសិនបើចុងបញ្ចប់នៃ filament យោលក្នុងទិសដៅផ្សេងគ្នា នោះរលកដែលរីកនៅតាមបណ្តោយ filament មិនត្រូវបាន polarized ទេ។
រលកនេះអាចត្រូវបានរាងប៉ូលដោយការដាក់រនាំងមួយដែលមានរន្ធនៅក្នុងទម្រង់នៃរន្ធតូចចង្អៀតនៅក្នុងផ្លូវរបស់វា។ រន្ធដោតអនុញ្ញាតឱ្យរំញ័រនៃខ្សែដែលកើតឡើងនៅតាមបណ្តោយវា។ ដូច្នេះ រលកបន្ទាប់ពីឆ្លងកាត់រន្ធនោះក្លាយទៅជារាងប៉ូលនៅក្នុងយន្តហោះនៃរន្ធ (រូបភាព 229) ។ ប្រសិនបើបន្ថែមទៀតតាមបណ្តោយផ្លូវនៃរលករាងប៉ូលរបស់យន្តហោះ រន្ធទីពីរត្រូវបានដាក់ស្របទៅនឹងទីមួយ នោះរលកឆ្លងកាត់ដោយសេរី។ ការបង្វិលរន្ធទីពីរដោយគោរពតាមរន្ធទីមួយដោយ 90° បញ្ឈប់ដំណើរការនៃការសាយភាយរលកនៅក្នុងខ្សែ។
ឧបករណ៍ដែលជ្រើសរើសពីការរំញ័រដែលអាចធ្វើបានទាំងអស់ដែលកើតឡើងនៅក្នុងយន្តហោះតែមួយ (រន្ធដោតទីមួយ) ត្រូវបានគេហៅថា polarizer ។ ឧបករណ៍ដែលអនុញ្ញាតឱ្យអ្នកកំណត់ប្លង់នៃបន្ទាត់រាងប៉ូលនៃរលក (រន្ធទីពីរ) ត្រូវបានគេហៅថាឧបករណ៍វិភាគ។
ការជ្រៀតជ្រែកនៃកាំរស្មីប៉ូលឡារីស- បាតុភូតដែលកើតឡើងនៅពេលបន្ថែមការរំញ័រពន្លឺប៉ូលដែលមានភាពស៊ីសង្វាក់គ្នា (សូមមើល។ បន្ទាត់រាងប៉ូលពន្លឺ) និង។ ទំ. បានសិក្សានៅក្នុងបុរាណ ការពិសោធន៍របស់ O. Fresnel (A. Fresnel) និង D. F. Arago (D. F. Arago) (1816) ។ Naib, ភាពផ្ទុយគ្នាជ្រៀតជ្រែក។ លំនាំនេះត្រូវបានគេសង្កេតឃើញនៅពេលបន្ថែមលំយោលដែលជាប់គ្នានៃប្រភេទប៉ូល័រមួយប្រភេទ (លីនេអ៊ែរ រាងជារង្វង់ រាងអេលីប) ជាមួយនឹង azimuths ស្របគ្នា។ ការជ្រៀតជ្រែកមិនត្រូវបានគេសង្កេតឃើញទេ ប្រសិនបើរលកមានប៉ូលនៅក្នុងយន្តហោះកាត់កែងគ្នា។ នៅពេលដែលលំយោលកាត់កែងបន្ទាត់រាងប៉ូលពីរត្រូវបានបន្ថែម ក្នុងករណីទូទៅ លំយោលរាងប៉ូលរាងអេលីបកើតឡើង អាំងតង់ស៊ីតេនៃលំយោលគឺស្មើនឹងផលបូកនៃអាំងតង់ស៊ីតេនៃលំយោលដំបូង។ I. p. l. អាចត្រូវបានគេសង្កេតឃើញជាឧទាហរណ៍ នៅពេលដែលពន្លឺប៉ូលលីនេអ៊ែរឆ្លងកាត់ប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយ anisotropic ។ ឆ្លងកាត់ឧបករណ៍ផ្ទុកបែបនេះ លំយោលរាងប៉ូលត្រូវបានបែងចែកទៅជាលំយោលអ័រតូហ្គោនបឋមដែលជាប់គ្នាពីរដែលបន្តពូជជាមួយ decomp ។ ល្បឿន។ បន្ទាប់មក លំយោលមួយក្នុងចំណោមលំយោលទាំងនេះត្រូវបានបំប្លែងទៅជាអ័រតូហ្គោន (ដើម្បីទទួលបាន azimuths ស្របគ្នា) ឬសមាសធាតុនៃប្រភេទដូចគ្នានៃប៉ូល័រជាមួយ azimuths ដែលស្របគ្នាត្រូវបានបំបែកចេញពីលំយោលទាំងពីរ។ គ្រោងការណ៍នៃការសង្កេត I. p. l. នៅក្នុងធ្នឹមប៉ារ៉ាឡែលត្រូវបានផ្តល់ឱ្យនៅក្នុងរូបភព។ មួយ ក. ធ្នឹមនៃកាំរស្មីប៉ារ៉ាឡែលទុកប៉ូឡារីស័រ N 1 ដែលមានបន្ទាត់រាងប៉ូលតាមទិស ន 1 ន 1 (រូបទី 1, ខ). នៅក្នុងកំណត់ត្រាមួយ។ ទៅកាត់ចេញពីគ្រីស្តាល់ uniaxial birefringent ស្របទៅនឹងអុបទិករបស់វា។ អ័ក្ស អូហើយមានទីតាំងនៅកាត់កែងទៅនឹងកាំរស្មីឧប្បត្តិហេតុ លំយោលត្រូវបានបំបែក ន 1 N 1 ចូលទៅក្នុងសមាសធាតុ អេ អ៊ី, ស្របទៅនឹងអុបទិក អ័ក្ស (មិនធម្មតា) និង A 0 កាត់កែងទៅនឹងអុបទិក។ អ័ក្ស (ធម្មតា) ។ ដើម្បីបង្កើនភាពផ្ទុយគ្នានៃការជ្រៀតជ្រែក។ មុំលំនាំរវាង ន 1 ន 1 និង ប៉ុន្តែ 0 ត្រូវបានកំណត់ស្មើនឹង 45° ដោយសារទំហំលំយោល។ អេ អ៊ីនិង ប៉ុន្តែ 0 គឺស្មើគ្នា។ សន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរ n e និង n 0 សម្រាប់ធ្នឹមទាំងពីរនេះគឺខុសគ្នា ដូច្នេះហើយល្បឿនរបស់វាក៏ខុសគ្នាដែរ។
អង្ករ។ 1. ការសង្កេតនៃការជ្រៀតជ្រែកនៃធ្នឹមប៉ូលនៅក្នុងធ្នឹមប៉ារ៉ាឡែល: a - ដ្យាក្រាម; ខ- ការកំណត់ទំហំនៃលំយោលដែលត្រូវគ្នានឹងគ្រោងការណ៍ ក.
ការចែកចាយនៅក្នុង ទៅជាលទ្ធផលនៃការដែលនៅច្រកចេញនៃចាន ទៅរវាងពួកវាមានភាពខុសគ្នាដំណាក់កាល d=(2p/l)(n 0 -n ង)កន្លែងណា លីត្រគឺជាកម្រាស់នៃចាន, លីត្រ ជារលកនៃពន្លឺឧបទ្ទវហេតុ។ អ្នកវិភាគ ន 2 ពីធ្នឹមនីមួយៗ អេ អ៊ីនិង ប៉ុន្តែ 0 បញ្ជូនតែសមាសធាតុដែលមានរំញ័រស្របទៅនឹងទិសដៅនៃការបញ្ជូនរបស់វា។ ន 2 ន២. ប្រសិនបើ Ch ។ ផ្នែកឆ្លងកាត់នៃបន្ទាត់រាងប៉ូល និងឧបករណ៍វិភាគត្រូវបានឆ្លងកាត់ ( ន 1 ^ន 2 ) បន្ទាប់មកទំហំនៃលក្ខខណ្ឌ ប៉ុន្តែ 1 និង ប៉ុន្តែ 2 គឺស្មើគ្នា ហើយភាពខុសគ្នាដំណាក់កាលរវាងពួកវាគឺ D=d+p។ ដោយសារតែសមាសធាតុទាំងនេះមានភាពស៊ីសង្វាក់គ្នា និងបន្ទាត់រាងប៉ូលក្នុងទិសដៅដូចគ្នា ពួកវាជ្រៀតជ្រែក។ អាស្រ័យលើតម្លៃនៃ D ក្នុងមួយ to-l ។ ផ្នែកនៃចាន អ្នកសង្កេតឃើញផ្នែកនេះថាជាងងឹត ឬពន្លឺ (d \u003d 2kpl) ជា monochromatic ។ ពន្លឺ និងពណ៌ផ្សេងគ្នានៅក្នុងពន្លឺពណ៌ស (ហៅថា ប៉ូឡារីសៀ ក្រូម៉ាទិក)។ ប្រសិនបើចានមានភាពមិនដូចគ្នានៅក្នុងកម្រាស់ ឬសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរ នោះកន្លែងរបស់វាដែលមានប៉ារ៉ាម៉ែត្រដូចគ្នាទាំងនេះនឹងមានភាពងងឹតស្មើគ្នា ឬពន្លឺស្មើគ្នា (ឬពណ៌ស្មើគ្នានៅក្នុងពន្លឺពណ៌ស) ។ ខ្សែកោងនៃពណ៌ដូចគ្នាត្រូវបានគេហៅថា។ អ៊ីសូក្រូម។ ឧទាហរណ៍នៃគ្រោងការណ៍សង្កេត I. p. l. នៅក្នុងរូបភាពនៃព្រះច័ន្ទដែលបង្រួបបង្រួម។ 2. ធ្នឹមរាងប៉ូលនៃយន្តហោះដែលរួមបញ្ចូលគ្នាពីកញ្ចក់ L 1 ធ្លាក់លើចានដែលកាត់ចេញពីគ្រីស្តាល់ uniaxial កាត់កែងទៅនឹងអុបទិករបស់វា។ អ័ក្ស។ ក្នុងករណីនេះ កាំរស្មីនៃទំនោរផ្សេងគ្នាឆ្លងកាត់ផ្លូវផ្សេងគ្នានៅក្នុងចាន ហើយកាំរស្មីធម្មតា និងមិនធម្មតាទទួលបានផ្លូវខុសគ្នា D=(2p លីត្រ/lcosy)(n 0 -n ង)ដែល y គឺជាមុំរវាងទិសដៅនៃការសាយភាយនៃកាំរស្មី និងធម្មតាទៅផ្ទៃគ្រីស្តាល់។ ការជ្រៀតជ្រែកបានសង្កេតឃើញក្នុងករណីនេះ។ រូបភាពត្រូវបានផ្តល់ឱ្យក្នុងរូបភព។ 1, និងសិល្បៈ។ តួលេខ conoscopic. ចំណុចដែលត្រូវគ្នាទៅនឹងភាពខុសគ្នាដំណាក់កាលដូចគ្នា D,
អង្ករ។ 2. គ្រោងការណ៍សម្រាប់ការសង្កេតការជ្រៀតជ្រែកនៃធ្នឹមប៉ូលនៅក្នុងធ្នឹម converging: N 1 - polarizer; N 2, - អ្នកវិភាគ, ទៅ- កម្រាស់ចាន លីត្រកាត់ចេញពីគ្រីស្តាល់ birefringent uniaxial; L 1 , L 2 - កែវថត។
រៀបចំនៅកណ្តាល រង្វង់ (ងងឹតឬពន្លឺអាស្រ័យលើ D) ។ កាំរស្មីរួមបញ្ចូល ទៅជាមួយនឹងការប្រែប្រួលស្របទៅនឹង Ch ។ ប្លង់ ឬកាត់កែងទៅវា មិនត្រូវបានបែងចែកជាពីរសមាសភាគទេ ហើយសម្រាប់ N 2 ^N 1 នឹងមិនត្រូវបានខកខានដោយអ្នកវិភាគឡើយ។ ន២. នៅក្នុងយន្តហោះទាំងនេះ អ្នកទទួលបានឈើឆ្កាងងងឹត។ ប្រសិនបើ ក ន 2 ||ន 1, ឈើឆ្កាងនឹងមានពន្លឺ។ I. p. l. បានអនុវត្តនៅក្នុង
រលកធម្មតា និងវិសាមញ្ញដែលកើតឡើងនៅក្នុងគ្រីស្តាល់ uniaxial នៅពេលដែលពន្លឺរាងប៉ូលរបស់យន្តហោះធ្លាក់មកលើវាមានភាពស៊ីគ្នា ហើយនៅក្រោមលក្ខខណ្ឌមួយចំនួនអាចរំខានដល់គ្នាទៅវិញទៅមក។ (ទ្រឹស្តីនៃការជ្រៀតជ្រែកពន្លឺ និងលក្ខខណ្ឌចាំបាច់ដើម្បីសង្កេតមើលការជ្រៀតជ្រែកត្រូវបានពិពណ៌នាលម្អិតនៅក្នុងសៀវភៅណែនាំសម្រាប់ការងារមន្ទីរពិសោធន៍ "ការជ្រៀតជ្រែកពន្លឺ" ក៏ដូចជានៅក្នុងទំព័រ 347-349 ។ )
នៅលើរូបភព។ 11 បង្ហាញពីគ្រោងការណ៍អុបទិកដែលអនុញ្ញាតឱ្យមនុស្សម្នាក់សង្កេតមើលការជ្រៀតជ្រែកនៃពន្លឺប៉ូល។ ពន្លឺរាងប៉ូលរបស់យន្តហោះពីប៉ូឡារីស័រ ទំធ្លាក់ជាធម្មតានៅលើចានប៉ារ៉ាឡែលយន្តហោះ ទៅកាត់ចេញពីគ្រីស្តាល់ uniaxial ស្របទៅនឹងអ័ក្សអុបទិករបស់វា។ នៅច្រកចេញពីចាន ភាពខុសគ្នាដំណាក់កាលមួយកើតឡើងរវាងរលកធម្មតា និងវិសាមញ្ញ
តើភាពខុសគ្នានៃផ្លូវអុបទិកនៅឯណា? ឃគឺជាកម្រាស់ចាន។ ទោះបីជារលកទាំងនេះមានភាពស៊ីសង្វាក់គ្នា និងសាយភាយក្នុងទិសដៅដូចគ្នាបន្ទាប់ពីចេញពីគ្រីស្តាល់ក៏ដោយ ពួកវាមិនអាចជ្រៀតជ្រែកបានទេ ដោយសារពួកវាមានប៉ូលនៅក្នុងប្លង់កាត់កែងគ្នាទៅវិញទៅមក។ ជាលទ្ធផលនៃ superposition របស់ពួកគេ ពន្លឺរាងប៉ូលរាងអេលីបត្រូវបានទទួល (សូមមើលផ្នែកទី 1 ទំព័រ 5) ។ ដូច្នេះ ដើម្បីទទួលបានការជ្រៀតជ្រែក វាចាំបាច់ត្រូវរួមបញ្ចូលគ្នានូវយន្តហោះនៃលំយោលនៃរលកទាំងនេះ ដែលត្រូវបានអនុវត្តដោយអ្នកវិភាគ។ ប៉ុន្តែ. ឧបករណ៍វិភាគនឹងឆ្លងកាត់តែធាតុផ្សំនៃលំយោលនីមួយៗដែលស្របទៅនឹងយន្តហោះរបស់អ្នកវិភាគប៉ុណ្ណោះ។ នេះត្រូវបានបង្ហាញនៅក្នុងរូបភព។ 12 ដែលក្នុងនោះយន្តហោះរបស់អ្នកវិភាគឆ្លងកាត់ផ្នែក អូកាត់កែងទៅនឹងប្លង់នៃគំនូរ និង អ៊ី ’អំពីនិង អ៊ី ’អ៊ីគឺជាធាតុផ្សំនៃវ៉ិចទ័រ អ៊ី រលកធម្មតា និងវិសាមញ្ញ ឆ្លងកាត់ដោយអ្នកវិភាគ។
លំនាំការជ្រៀតជ្រែកដែលសង្កេតឃើញនៅទិន្នផលរបស់ឧបករណ៍វិភាគគឺអាស្រ័យលើកត្តាជាច្រើន៖ ភាពខុសគ្នានៃដំណាក់កាល ឃ, ប្រវែងរលកនៃពន្លឺឧបទ្ទវហេតុ, មុំរវាងយន្តហោះនៃបន្ទាត់រាងប៉ូល និងអ័ក្សអុបទិកនៃចាន, និងមុំរវាងយន្តហោះនៃប៉ូល័រ និងឧបករណ៍វិភាគ។ អាស្រ័យលើសមាមាត្រនៃតម្លៃទាំងនេះ ការបំភ្លឺផ្សេងគ្នានឹងត្រូវបានគេសង្កេតឃើញនៅលើអេក្រង់។
ជាឧទាហរណ៍ យើងពណ៌នាអំពីលំនាំជ្រៀតជ្រែកក្នុងពន្លឺ monochromatic ដែលត្រូវបានសង្កេតឃើញនៅពេលដែលមុំរវាងបន្ទាត់រាងប៉ូល និងយន្តហោះវិភាគគឺស្មើនឹងសូន្យ។ ប្រសិនបើភាពខុសគ្នានៃដំណាក់កាល ឃដែលកើតឡើងរវាងរលកធម្មតា និងវិសាមញ្ញ (រូបមន្ត (8)) គឺជាពហុគុណនៃ 2p ( ឃ = 2mp; ម= ±1; ±2; ...) បន្ទាប់មកអាំងតង់ស៊ីតេនៃពន្លឺដែលឆ្លងកាត់ឧបករណ៍វិភាគនឹងមានអតិបរមា។ ប្រសិនបើ ឃ = (2ម+1)ទំ (ម= ±1; ±2; ...) បន្ទាប់មកអាំងតង់ស៊ីតេនៃពន្លឺដែលឆ្លងកាត់ឧបករណ៍វិភាគគឺតិចតួចបំផុត។ សម្រាប់តម្លៃ ឃខុសប្លែកពីជំនាន់មុន អាំងតង់ស៊ីតេពន្លឺត្រូវការតម្លៃមធ្យមរវាងអតិបរមា និងអប្បបរមា។
ប្រសិនបើពន្លឺពណ៌សរាងប៉ូលរបស់យន្តហោះធ្លាក់មកលើចាននោះ នៅពេលមើលតាមរយៈឧបករណ៍វិភាគ ចានហាក់ដូចជាមានពណ៌ ហើយនៅពេលដែលឧបករណ៍វិភាគ ឬប៉ូឡារីស័របង្វិលទាក់ទងគ្នាទៅវិញទៅមក ពណ៌នៃចាននឹងផ្លាស់ប្តូរ។ នេះគឺដោយសារតែសម្រាប់សមាសធាតុ monochromatic នៃពន្លឺពណ៌សដែលមានរលកពន្លឺខុសៗគ្នា តម្លៃនៃដំណាក់កាលខុសគ្នា ឃដែលកំណត់លទ្ធផលនៃការជ្រៀតជ្រែករបស់ពួកគេគឺមិនដូចគ្នាទេ។
នៅពេលដែលក្រាស់ ឃចាននៅកន្លែងផ្សេងគ្នាគឺខុសគ្នា បន្ទាប់មកដូចខាងក្រោមពីរូបមន្ត (8) តម្លៃ ឃក៏ខុសគ្នាដែរ។ ដូច្នេះនៅពេលដែលចានបែបនេះត្រូវបានគេសង្កេតឃើញតាមរយៈឧបករណ៍វិភាគនៅក្នុងពន្លឺ monochromatic ប្រព័ន្ធនៃការជ្រៀតជ្រែកងងឹតនិងពន្លឺអាចមើលឃើញនៅលើផ្ទៃរបស់វាដែលត្រូវគ្នាទៅនឹងផ្នែកនៃចានដែលមានកម្រាស់ដូចគ្នា។ នៅក្នុងពន្លឺពណ៌ស ចាននេះទទួលបានពណ៌ចម្រុះ ហើយបន្ទាត់ជ្រៀតជ្រែកពណ៌នីមួយៗ ( isochromatic ) ភ្ជាប់ចំណុចទាំងនោះនៃចានដែលកម្រាស់របស់វា។ ឃគឺដូចគ្នា។
ការជ្រៀតជ្រែកនៃធ្នឹមប៉ូល។- បាតុភូតដែលកើតឡើងនៅពេលបន្ថែមការរំញ័រពន្លឺប៉ូលដែលជាប់គ្នា។
ជាមួយនឹងឧប្បត្តិហេតុធម្មតានៃពន្លឺធម្មជាតិនៅលើផ្ទៃមុខនៃបន្ទះគ្រីស្តាល់ស្របទៅនឹងអ័ក្សអុបទិក កាំរស្មីធម្មតា និងមិនធម្មតារីករាលដាលដោយមិនបំបែកចេញពីគ្នា ប៉ុន្តែក្នុងល្បឿនខុសគ្នា។ ធ្នឹមពីរដែលមានបន្ទាត់រាងប៉ូលនៅក្នុងយន្តហោះកាត់កែងគ្នានឹងចេញពីចាន ដែលរវាងនោះនឹងមានភាពខុសគ្នានៃផ្លូវអុបទិក
ឬភាពខុសគ្នានៃដំណាក់កាល
តើកម្រាស់របស់ចាននៅឯណា និងជាប្រវែងនៃពន្លឺនៅក្នុងកន្លែងទំនេរ។ ប្រសិនបើប៉ូឡារីស័រត្រូវបានដាក់នៅក្នុងផ្លូវនៃកាំរស្មីដែលចេញពីបន្ទះគ្រីស្តាល់ នោះលំយោលនៃកាំរស្មីទាំងពីរបន្ទាប់ពីឆ្លងកាត់ប៉ូលឡាស័រនឹងស្ថិតនៅក្នុងយន្តហោះតែមួយ។ ប៉ុន្តែពួកគេនឹងមិនជ្រៀតជ្រែកទេព្រោះពួកគេមិនមានភាពស៊ីសង្វាក់គ្នាទោះបីជាពួកគេត្រូវបានទទួលដោយការបំបែកពន្លឺចេញពីប្រភពតែមួយក៏ដោយ។ កាំរស្មីធម្មតា និងវិសាមញ្ញ មានរំញ័រដែលជាកម្មសិទ្ធិរបស់រលកផ្សេងៗគ្នា ដែលបញ្ចេញដោយអាតូមនីមួយៗ។ ប្រសិនបើពន្លឺរាងប៉ូលរបស់យន្តហោះត្រូវបានតម្រង់ទៅលើបន្ទះគ្រីស្តាល់ នោះលំយោលនៃរថភ្លើងនីមួយៗត្រូវបានបែងចែករវាងកាំរស្មីធម្មតា និងមិនធម្មតាក្នុងសមាមាត្រដូចគ្នា ដូច្នេះកាំរស្មីដែលចេញចេញមកមានភាពស៊ីសង្វាក់គ្នា។
ការជ្រៀតជ្រែកនៃកាំរស្មីប៉ូលអាចត្រូវបានគេសង្កេតឃើញនៅពេលដែលពន្លឺប៉ូលលីនេអ៊ែរ (ទទួលបានដោយការឆ្លងកាត់ពន្លឺធម្មជាតិតាមរយៈប៉ូឡារីស័រ) ឆ្លងកាត់បន្ទះគ្រីស្តាល់ដែលឆ្លងកាត់តាមនោះ ធ្នឹមចែកចេញជាពីរស្របគ្នា ប៉ូល
នៅក្នុងយន្តហោះកាត់កែងគ្នាទៅវិញទៅមក ធ្នឹមមួយ។ បន្ទះគ្រីស្តាល់ធានានូវភាពស៊ីសង្វាក់គ្នានៃកាំរស្មីធម្មតា និងវិសាមញ្ញ ហើយបង្កើតភាពខុសគ្នាដំណាក់កាលរវាងពួកវាយោងទៅតាមទំនាក់ទំនង (6.38.9) ។
ដើម្បីសង្កេតមើលលំនាំនៃការជ្រៀតជ្រែកនៃធ្នឹមប៉ូល វាចាំបាច់ក្នុងការបង្វិលយន្តហោះនៃបន្ទាត់រាងប៉ូលនៃធ្នឹមមួយ រហូតទាល់តែវាស្របគ្នានឹងប្លង់ប៉ូលនៃធ្នឹមផ្សេងទៀត ឬដើម្បីបំបែកសមាសធាតុចេញពីធ្នឹមទាំងពីរជាមួយនឹងទិសដូចគ្នានៃលំយោល។ នេះត្រូវបានធ្វើដោយប្រើប៉ូល័រដែលនាំរំញ័រនៃកាំរស្មីចូលទៅក្នុងយន្តហោះតែមួយ។ លំនាំជ្រៀតជ្រែកអាចត្រូវបានគេសង្កេតឃើញនៅលើអេក្រង់។
អាំងតង់ស៊ីតេនៃលំយោលជាលទ្ធផល ដែលមុំរវាងប្លង់ប៉ូឡារីស័រ និងអ័ក្សអុបទិកនៃបន្ទះគ្រីស្តាល់ គឺជាមុំរវាងយន្តហោះរបស់ប៉ូឡារីស័រ និងអាំងតង់ស៊ីតេ និងពណ៌នៃពន្លឺដែលបញ្ជូនតាមប្រព័ន្ធ អាស្រ័យលើប្រវែងរលក។ . នៅពេលដែលប៉ូល័រមួយត្រូវបានបង្វិល ពណ៌នៃលំនាំជ្រៀតជ្រែកនឹងផ្លាស់ប្តូរ។ ប្រសិនបើកម្រាស់របស់ចានមិនដូចគ្នានៅកន្លែងផ្សេងៗគ្នានោះរូបភាពពណ៌ motley ត្រូវបានគេសង្កេតឃើញនៅលើអេក្រង់។
គ្រប់គ្រងសំណួរសម្រាប់ការបណ្តុះបណ្តាលខ្លួនឯងរបស់សិស្ស:
1. តើការបែកខ្ចាត់ខ្ចាយពន្លឺគឺជាអ្វី?
2. តើវិសាលគមដែលទទួលបានជាមួយនឹង prism និង grating diffraction អាចសម្គាល់ដោយលក្ខណៈអ្វីខ្លះ?
3. ដូចម្តេចដែលហៅថាពន្លឺធម្មជាតិ? ប្លង់រាងប៉ូល? ពន្លឺប៉ូលដោយផ្នែក?
4. បង្កើតច្បាប់របស់ Brewster ។
5. តើអ្វីបណ្តាលឱ្យ birefringence នៅក្នុងគ្រីស្តាល់ uniaxial anisotropic អុបទិក?
6. ឥទ្ធិពល Kerr ។
ប្រភពអក្សរសាស្ត្រ៖
1. Trofimova, T.I. វគ្គសិក្សារូបវិទ្យា៖ សៀវភៅសិក្សា។ ប្រាក់ឧបត្ថម្ភសម្រាប់សាកលវិទ្យាល័យ / T.I. Trofimov ។ - M.: ACADEMIA, ឆ្នាំ ២០០៨។
2. Saveliev, I.V. មុខវិជ្ជារូបវិទ្យាទូទៅ៖ សៀវភៅសិក្សា។ សៀវភៅណែនាំសម្រាប់មហាវិទ្យាល័យបច្ចេកទេស៖ ជា ៣ ភាគ / I.V. Savelyev ។ - សាំងពេទឺប៊ឺគៈ Spec. ពន្លឺឆ្នាំ ២០០៥ ។
