ដល់ជំពូក X 11. ជីវិតក្នុងអវត្ដមាននៃទំនាញផែនដី ទាក់ទងនឹងសៀវភៅនេះ នៅក្នុងសារពត៌មាន និងក្នុងសំបុត្រទៅកាន់អ្នកនិពន្ធ ការភ័យខ្លាចត្រូវបានបង្ហាញថា ផលវិបាកសម្រាប់សារពាង្គកាយមានជីវិតពីការដាក់វានៅក្នុងបរិយាកាសដែលគ្មានទំនាញគួរតែស្លាប់។ ទោះយ៉ាងណាក៏ដោយ ការភ័យខ្លាចទាំងនេះមិនធ្វើទេ

IV. តើកម្លាំងទាំងនេះមកពីណា? យើងបានចាប់ផ្តើមការសន្ទនារបស់យើងដោយនិយាយថាកម្លាំងមូលដ្ឋានគឺស្រដៀងទៅនឹងហ្គេម ប៉ុន្តែហ្គេមរបស់យើងខ្វះធាតុផ្សំមួយដោយគ្មានអ្វីដែលនឹងដំណើរការនោះទេ៖ បាល់។ គិត​អំពី​វា។ បើគ្មានបាល់ទេ កីឡាវាយកូនបាល់គឺគ្មានអ្វីក្រៅពីការវាយដោយប្រកាច់នោះទេ។

ទោះបីជាមានទំនាញផែនដី ដោយមានជំនួយពីកញ្ចក់ អ្នកអាចធ្វើឱ្យសមមិត្តរបស់អ្នកភ្ញាក់ផ្អើលដោយបង្ហាញពួកគេនូវអព្ភូតហេតុតូចមួយ៖ បាល់រមៀលឡើងលើជម្រាលដ៏ចោត ដូចជាទំនាញផែនដីមិនមានសម្រាប់ពួកគេ។ វាទៅដោយមិននិយាយថានេះនឹងក្លាយជាការបំភាន់អុបទិក។ អង្ករ។ 96. វាហាក់ដូចជាបាល់កំពុងវិលមករកអ្នក។

កម្លាំងបង្វិលជុំព្យាយាមបង្វិល flywheel ធ្ងន់មួយដោយដៃ។ ទាញម្ជុល។ វានឹងពិបាកសម្រាប់អ្នក ប្រសិនបើអ្នកយកដៃរបស់អ្នកនៅជិតអ័ក្សពេក។ ផ្លាស់ទីដៃរបស់អ្នកទៅគែម នោះអ្វីៗនឹងកាន់តែងាយស្រួល។ តើមានអ្វីផ្លាស់ប្តូរ? យ៉ាងណាមិញកម្លាំងនៅក្នុងករណីទាំងពីរគឺដូចគ្នា។ បានផ្លាស់ប្តូរ

ចំណុចកណ្តាលនៃទំនាញ គ្រប់ផ្នែកទាំងអស់នៃរាងកាយមានទម្ងន់។ ដូច្នេះ រាងកាយរឹងគឺស្ថិតនៅក្រោមឥទ្ធិពលនៃកម្លាំងទំនាញរាប់មិនអស់។ ជាងនេះទៅទៀត កម្លាំងទាំងអស់នេះគឺស្របគ្នា។ បើដូច្នោះមែន គេអាចបន្ថែមទៅតាមច្បាប់ដែលយើងទើបតែបានពិចារណា ហើយជំនួសដោយកម្លាំងតែមួយ។

កម្លាំងផ្ទៃ តើអ្នកអាចគេចពីវាបានទេ? ជាការពិតណាស់សម្រាប់ការនេះ អ្នកត្រូវរំអិលជាមួយនឹងសារធាតុដែលមិនត្រូវបានសើមដោយទឹក ជូតម្រាមដៃរបស់អ្នកជាមួយនឹងប្រេងប៉ារ៉ាហ្វីន ហើយទម្លាក់វាទៅក្នុងទឹក។ នៅពេលអ្នកយកវាចេញ វាប្រែថាមិនមានទឹកនៅលើម្រាមដៃរបស់អ្នកទេ លើកលែងតែពីរ ឬបីដំណក់ប៉ុណ្ណោះ។ ចលនាតិចតួចនិង

Forces of Friction នេះមិនមែនជាលើកទីមួយទេដែលយើងកំពុងនិយាយអំពីការកកិត។ ពិត​ហើយ តើ​មនុស្ស​ម្នាក់​អាច​និយាយ​អំពី​ចលនា​ដោយ​មិន​និយាយ​ពី​ការ​កកិត​ដោយ​របៀប​ណា? ស្ទើរតែគ្រប់ចលនានៃសាកសពជុំវិញខ្លួនយើង ត្រូវបានអមដោយការកកិត។ បញ្ឈប់រថយន្តដែលអ្នកបើកបរបានបិទម៉ាស៊ីន,

54 របៀបស្វែងរកចំណុចកណ្តាលនៃទំនាញ សម្រាប់ការពិសោធន៍ដែលយើងត្រូវការ៖ ដំបងធម្មតា។ យើងដឹងច្បាប់រួចហើយ៖ ដើម្បីរក្សាលំនឹង តម្រឹមការហោះហើររបស់វត្ថុមួយ វាចាំបាច់ដែលកណ្តាលនៃសម្ពាធខ្យល់អាកាសរបស់វានៅពីក្រោយចំណុចកណ្តាលនៃទំនាញផែនដី។ ប៉ុន្តែរបៀបស្វែងរកចំណុចកណ្តាលនៃទំនាញរបស់ដំបងយ៉ាងរហ័ស

83 ជាថ្មីម្តងទៀតអំពីកម្លាំងស្អិតរមួត សម្រាប់ការពិសោធន៍ដែលយើងត្រូវការ៖ កញ្ចក់ពីរ ឬកញ្ចក់តូចពីរ។ យើងចងចាំពីរបៀបដែលម្ជុលអណ្តែតលើទឹកនៅក្នុងការពិសោធន៍មួយរបស់យើង។ កម្លាំងនៃភាពតានតឹងលើផ្ទៃបានជួយនាងឱ្យអណ្តែត។ ប៉ុន្តែសំណួរគឺ៖ តើវាអាចទៅរួចទេក្នុងការមានអារម្មណ៍ថាមានថាមពល

99 តួជាមួយនឹងចំណុចកណ្តាលទំនាញដែលអាចចល័តបាន សម្រាប់ការពិសោធន៍ យើងត្រូវការ៖ ប្រអប់មួយពី "ការភ្ញាក់ផ្អើលដ៏សប្បុរស" ដែលជាបាល់ដែក ឬកញ្ចក់។ សម្រាប់ការពិសោធន៍នេះ អ្នកនឹងត្រូវការបាល់ធ្ងន់គ្រប់គ្រាន់ (វាអាចជាលោហៈ វាអាចជាកញ្ចក់)។ បាល់បែបនេះត្រូវបានលក់នៅក្នុងហាងសម្រាប់

16. មិនអាចបង្ខំបានទេ ខណៈពេលដែលខ្ញុំត្រូវបានសម្រាលទុក្ខដល់កម្រិតមួយដោយឯករាជ្យភាពនៃចិត្តដែលបានរកឃើញថ្មីរបស់ខ្ញុំ គ្រោះមហន្តរាយក្នុងគ្រួសារពិតជាធ្វើឱ្យខ្ញុំខូចចិត្ត។ នៅក្នុងភាពងងឹតនៃការបរាជ័យ ខ្ញុំមានអារម្មណ៍ថាមានការអាម៉ាស់ និងមើលងាយពីមនុស្សគ្រប់គ្នា ដោយព្យាយាមស្វែងរកអត្តសញ្ញាណរបស់ខ្ញុំឡើងវិញដោយស្ទាក់ស្ទើរ។

ពិចារណាសំណួរនៃចលនានៃសាកសពនៅក្រោមសកម្មភាពនៃទំនាញផែនដី។ ប្រសិនបើម៉ូឌុលនៃការផ្លាស់ទីលំនៅរបស់រាងកាយគឺតិចជាងចម្ងាយទៅចំណុចកណ្តាលនៃផែនដី នោះកម្លាំងទំនាញសកលក្នុងអំឡុងពេលចលនាអាចត្រូវបានគេចាត់ទុកថាថេរ ហើយចលនារបស់រាងកាយត្រូវបានបង្កើនល្បឿនស្មើគ្នា។ ករណីសាមញ្ញបំផុតនៃចលនារបស់សាកសពនៅក្រោមសកម្មភាពនៃទំនាញគឺការធ្លាក់ដោយឥតគិតថ្លៃជាមួយនឹងល្បឿនដំបូងស្មើនឹងសូន្យ។ ក្នុងករណីនេះ រាងកាយផ្លាស់ទីក្នុងបន្ទាត់ត្រង់មួយ ជាមួយនឹងការបង្កើនល្បឿនធ្លាក់ចុះដោយសេរីឆ្ពោះទៅកាន់កណ្តាលផែនដី។ ប្រសិនបើល្បឿនដំបូងនៃរាងកាយគឺមិនសូន្យ ហើយវ៉ិចទ័រល្បឿនដំបូងមិនត្រូវបានតម្រង់តាមទិសបញ្ឈរទេ នោះរាងកាយដែលស្ថិតនៅក្រោមសកម្មភាពនៃទំនាញផែនដីផ្លាស់ទីជាមួយនឹងការបង្កើនល្បឿនធ្លាក់ចុះដោយឥតគិតថ្លៃតាមគន្លង curvilinear ។ រូបរាងនៃគន្លងបែបនេះត្រូវបានបង្ហាញយ៉ាងច្បាស់ដោយស្ទ្រីមទឹកដែលហូរចេញនៅមុំជាក់លាក់មួយទៅជើងមេឃ (រូបភាពទី 31) ។

នៅពេលដែលរាងកាយត្រូវបានបោះចោលពីកម្ពស់ជាក់លាក់មួយស្របទៅនឹងផ្ទៃផែនដី ល្បឿនដំបូងកាន់តែធំ ជួរហោះហើរកាន់តែធំ។

ចំពោះតម្លៃដ៏ធំនៃល្បឿនដំបូង វាចាំបាច់ក្នុងការគិតគូរពីភាពស្វ៊ែរនៃផែនដី និងការផ្លាស់ប្តូរទិសដៅនៃវ៉ិចទ័រទំនាញនៅចំណុចផ្សេងគ្នានៃគន្លង។

ល្បឿនលោហធាតុដំបូង។

នៅតម្លៃជាក់លាក់នៃល្បឿនដំបូង រាងកាយដែលបោះតង់ហ្សង់ទៅផ្ទៃផែនដី ក្រោមសកម្មភាពនៃទំនាញផែនដី ក្នុងអវត្ដមាននៃបរិយាកាស អាចធ្វើចលនាជុំវិញផែនដីក្នុងរង្វង់មួយដោយមិនធ្លាក់មកផែនដី និងដោយមិនរើចេញពីវាឡើយ។

ល្បឿនដែលរាងកាយផ្លាស់ទីក្នុងគន្លងរាងជារង្វង់ក្រោមឥទ្ធិពលនៃទំនាញសកលត្រូវបានគេហៅថាល្បឿនលោហធាតុដំបូង។

ចូរកំណត់ល្បឿនលោហធាតុដំបូងសម្រាប់ផែនដី (សូមមើលស្លឹកឈើខាងមុខ)។ ប្រសិនបើរាងកាយនៅក្រោមសកម្មភាពនៃទំនាញផែនដី ផ្លាស់ទីជុំវិញផែនដីស្មើៗគ្នា តាមបណ្តោយរង្វង់ដែលមានកាំ នោះការបង្កើនល្បឿននៃការធ្លាក់សេរី គឺជាការបង្កើនល្បឿននៃផ្នែកកណ្តាលរបស់វា៖

ដូច្នេះល្បឿនលោហធាតុដំបូងគឺ

ជំនួសដោយការបញ្ចេញមតិ (11.2) តម្លៃនៃកាំនៃផែនដី និងការបង្កើនល្បឿននៃការធ្លាក់ដោយសេរីនៅជិតផ្ទៃរបស់វា យើងទទួលបានថាល្បឿនអវកាសដំបូងសម្រាប់ផែនដី ល្បឿននេះគឺប្រហែល 8 ដងច្រើនជាងល្បឿននៃគ្រាប់មួយ។

ល្បឿនលោហធាតុទីមួយសម្រាប់រូបកាយសេឡេស្ទាលណាមួយក៏ត្រូវបានកំណត់ដោយការបញ្ចេញមតិ (11.2) ។ ការបង្កើនល្បឿនធ្លាក់ចុះដោយឥតគិតថ្លៃនៅចម្ងាយពីចំណុចកណ្តាលនៃរូបកាយសេឡេស្ទាលអាចត្រូវបានរកឃើញដោយប្រើច្បាប់ទីពីររបស់ញូតុន និងច្បាប់នៃទំនាញសកល៖

ពីកន្សោម (11.2) និង (11.3) យើងទទួលបានថាល្បឿនលោហធាតុដំបូងនៅចម្ងាយពីចំណុចកណ្តាលនៃរូបកាយសេឡេស្ទាលដែលមានម៉ាស់ M គឺស្មើនឹង

ដើម្បីបាញ់បង្ហោះចូលទៅក្នុងគន្លងផែនដីទាប ផ្កាយរណបផែនដីសិប្បនិម្មិត ឬយានអវកាសត្រូវតែយកចេញពីបរិយាកាសជាមុនសិន។ ដូច្នេះ យានអវកាស បាញ់បង្ហោះបញ្ឈរ។ នៅរយៈកំពស់ ២០០-៣០០ គីឡូម៉ែត្រពីផ្ទៃផែនដី បរិយាកាសកម្រមានណាស់ ហើយស្ទើរតែគ្មានឥទ្ធិពលលើចលនារបស់យានអវកាស។ នៅរយៈកម្ពស់បែបនេះ រ៉ុក្កែតធ្វើវេន និងជូនដំណឹងដល់ឧបករណ៍ដែលបានបាញ់បង្ហោះចូលទៅក្នុងគន្លងនៃផ្កាយរណបសិប្បនិម្មិត ដែលជាល្បឿនអវកាសដំបូងក្នុងទិសដៅកាត់កែងទៅនឹងបញ្ឈរ (រូបភាព 32)។

ប្រសិនបើយានអវកាសត្រូវបានផ្តល់ល្បឿនតិចជាងយានអវកាសទីមួយ នោះវាផ្លាស់ទីតាមគន្លងដែលប្រសព្វជាមួយផ្ទៃផែនដី ពោលគឺបរិធានធ្លាក់មកផែនដី។ នៅពេលដែលល្បឿនដំបូងគឺធំជាង ប៉ុន្តែតិចជាង យានអវកាសធ្វើចលនាជុំវិញផែនដីតាមគន្លង curvilinear - រាងពងក្រពើ។ ល្បឿនដំបូងកាន់តែធំ ពងក្រពើកាន់តែលាតសន្ធឹង។

នៅពេលដែលតម្លៃល្បឿនជាក់លាក់មួយ ដែលហៅថាល្បឿនលោហធាតុទីពីរត្រូវបានឈានដល់ ពងក្រពើប្រែទៅជាប៉ារ៉ាបូឡា ហើយយានអវកាសចាកចេញពីផែនដីជារៀងរហូត។ នៅផ្ទៃផែនដី ល្បឿនលោហធាតុទីពីរគឺក្នុងល្បឿនធំជាងលោហធាតុទីពីរ រាងកាយផ្លាស់ទីតាមគន្លងអ៊ីពែរបូល (រូបភាព ៣៣)។

តាមទ្រឹស្តី រាងកាយអាចផ្លាស់ទីក្រោមឥទ្ធិពលនៃកម្លាំងតែមួយ៖ កម្លាំងនៃការបត់បែន កម្លាំងទំនាញ ឬកម្លាំងកកិត។ ប៉ុន្តែតាមការពិត ចលនាបែបនេះនៅក្នុងស្ថានភាពដីអាចត្រូវបានគេសង្កេតឃើញកម្រណាស់។ ក្នុងករណីភាគច្រើន រួមជាមួយនឹងកម្លាំងនៃការបត់បែន និងទំនាញ កម្លាំងកកិតតែងតែធ្វើសកម្មភាពលើរាងកាយ។

នៅពេលដែលរាងកាយធ្លាក់ក្នុងបន្ទាត់ត្រង់នៅក្នុងអង្គធាតុរាវ ឬឧស្ម័ន កម្លាំងពីរធ្វើសកម្មភាពលើរាងកាយ - កម្លាំងទំនាញ និងកម្លាំងអូសនៃឧស្ម័ន ឬរាវ។

ប្រសិនបើយើងធ្វេសប្រហែសកម្លាំងផ្សេងទៀតទាំងអស់ នោះយើងអាចសន្មត់ថានៅពេលនេះនៅពេលដែលការដួលរលំនៃរាងកាយទើបតែចាប់ផ្តើម (v \u003d 0) មានតែកម្លាំងទំនាញ F m មួយប៉ុណ្ណោះដែលធ្វើសកម្មភាពលើវា ហើយមិនមានកម្លាំងតស៊ូទេ។ ប៉ុន្តែភ្លាមៗនៅពេលដែលចលនារបស់រាងកាយបានចាប់ផ្តើម កម្លាំងទប់ទល់នឹងលេចឡើងភ្លាមៗ - កម្លាំងនៃការកកិតរាវដែលកើនឡើងជាមួយនឹងល្បឿនកើនឡើង និងត្រូវបានដឹកនាំប្រឆាំងនឹងវា។

ប្រសិនបើកម្លាំងទំនាញនៅថេរ កម្លាំងទប់ទល់ដែលដឹកនាំក្នុងទិសដៅផ្ទុយនឹងលូតលាស់រួមជាមួយនឹងល្បឿននៃរាងកាយ ពេលនោះប្រាកដជានឹងមកនៅពេលដែលវាមានតម្លៃស្មើគ្នាចំពោះគ្នាទៅវិញទៅមក។ នៅពេលដែលវាកើតឡើងភ្លាមៗ លទ្ធផលនៃកម្លាំងទាំងពីរនឹងស្មើនឹងសូន្យ។ ការបង្កើនល្បឿននៃរាងកាយក៏នឹងក្លាយទៅជាសូន្យ ហើយរាងកាយនឹងចាប់ផ្តើមផ្លាស់ទីក្នុងល្បឿនថេរ។

ប្រសិនបើរូបកាយធ្លាក់ក្នុងអង្គធាតុរាវ បន្ថែមពីលើកម្លាំងទំនាញ ចាំបាច់ត្រូវគិតគូរពីកម្លាំងរុញច្រានដែលដឹកនាំផ្ទុយទៅនឹងកម្លាំងទំនាញ។ ប៉ុន្តែដោយសារកម្លាំងនេះគឺថេរនិងមិនអាស្រ័យលើល្បឿនវាមិនរារាំងការបង្កើតល្បឿនថេរនៃរាងកាយធ្លាក់ចុះនោះទេ។

តើបញ្ហានៃមេកានិចត្រូវបានដោះស្រាយដោយរបៀបណា ប្រសិនបើកម្លាំងជាច្រើនធ្វើសកម្មភាពលើរាងកាយ?

ពិចារណាច្បាប់ទីពីររបស់ញូតុន៖

ដែល F គឺជាផលបូកវ៉ិចទ័រនៃកម្លាំងទាំងអស់ដែលបានអនុវត្តទៅលើរាងកាយ។ ការបន្ថែមវ៉ិចទ័រនៃកម្លាំងអាចត្រូវបានជំនួសដោយការបន្ថែមពិជគណិតនៃការព្យាកររបស់ពួកគេទៅលើអ័ក្សកូអរដោនេ។ នៅពេលដោះស្រាយបញ្ហាក្នុងមេកានិច ដំបូងអ្នកត្រូវតែបង្ហាញនៅលើគំនូរវ៉ិចទ័រនៃកម្លាំងទាំងអស់ដែលធ្វើសកម្មភាពលើរាងកាយ និងការបង្កើនល្បឿននៃរាងកាយ (ប្រសិនបើទិសដៅរបស់វាត្រូវបានគេស្គាល់) ។ បន្ទាប់ពីជ្រើសរើសទិសដៅនៃអ័ក្សកូអរដោនេ វាចាំបាច់ត្រូវស្វែងរកការព្យាករណ៍នៃវ៉ិចទ័រទាំងអស់នៅលើអ័ក្សទាំងនេះ។ បន្ទាប់មកអ្នកត្រូវបង្កើតសមីការសម្រាប់ច្បាប់ទីពីររបស់ញូវតុនសម្រាប់ការព្យាករលើអ័ក្សនីមួយៗ និងដោះស្រាយសមីការមាត្រដ្ឋានលទ្ធផល។

ប្រសិនបើចលនានៃរូបកាយជាច្រើនត្រូវបានពិចារណានៅក្រោមលក្ខខណ្ឌនៃបញ្ហានោះ សមីការនៃច្បាប់ទីពីររបស់ញូតុនត្រូវបានអនុវត្តចំពោះរូបកាយនីមួយៗដាច់ដោយឡែកពីគ្នា ហើយបន្ទាប់មកសមីការលទ្ធផលត្រូវបានដោះស្រាយរួមគ្នា។

ចូរយើងដោះស្រាយបញ្ហា។

ប្លុកនៃម៉ាស់ m ផ្លាស់ទីតាមយន្តហោះទំនោរដែលមានមុំα។ មេគុណនៃការកកិតនៃរបារនៅលើយន្តហោះ µ ។ ស្វែងរកការបង្កើនល្បឿន a នៃរបារ។

ដើម្បីដោះស្រាយបញ្ហាវាចាំបាច់ក្នុងការកសាងគំនូរមួយហើយពណ៌នាលើវានូវវ៉ិចទ័រនៃកម្លាំងទាំងអស់ដែលដើរតួនៅលើរបារ។

កម្លាំងបីធ្វើសកម្មភាពលើរបារ៖ ទំនាញ Fт = mg កម្លាំងកកិត Ftr និងកម្លាំងប្រតិកម្ម N (កម្លាំងបត់បែន)។ រួមគ្នា កម្លាំងទាំងនេះផ្តល់ការបង្កើនល្បឿនដល់របារ ដែលត្រូវបានដឹកនាំចុះក្រោមតាមយន្តហោះ។

ចូរដឹកនាំអ័ក្សកូអរដោនេ X ស្របទៅនឹងយន្តហោះទំនោរ ហើយអ័ក្សកូអរដោនេ Y កាត់កែងទៅនឹងយន្តហោះទំនោរ។

រំលឹកច្បាប់ទីពីររបស់ញូតុនក្នុងទម្រង់វ៉ិចទ័រ៖

ដើម្បីដោះស្រាយបញ្ហា យើងត្រូវសរសេរសមីការនេះក្នុងទម្រង់មាត្រដ្ឋាន។ ដើម្បីធ្វើដូចនេះអ្នកត្រូវស្វែងរកការព្យាករនៃវ៉ិចទ័រនៅលើអ័ក្ស X និង Y ។

ការព្យាករលើអ័ក្ស X អ័ក្សព្យាករគឺវិជ្ជមាន និងស្មើនឹងម៉ូឌុលនៃវ៉ិចទ័រ ā: ax = a ។ ការព្យាករ (Ft)x គឺវិជ្ជមាន និងស្មើគ្នា ដូចដែលអាចមើលឃើញពីត្រីកោណ ABD, mg sin α។ ការព្យាករ (Ftr)x គឺអវិជ្ជមាន និងស្មើនឹង – Ftr ។ ការព្យាករ N នៃវ៉ិចទ័រ N គឺស្មើនឹងសូន្យ៖ Nx = 0 ។ ដូច្នេះសមីការនៃច្បាប់ទីពីររបស់ញូតុនក្នុងទម្រង់មាត្រដ្ឋានត្រូវបានសរសេរដូចខាងក្រោមៈ

ma = mg sin α – Ftr ។

ការព្យាករលើអ័ក្ស Y ។ ការព្យាករ ay គឺសូន្យ (វ៉ិចទ័រ a កាត់កែងទៅនឹងអ័ក្ស Y!)៖ a = 0. ការព្យាករ (Ft) y គឺអវិជ្ជមាន។ វាអាចត្រូវបានគេមើលឃើញពីត្រីកោណ ADC ដែល (Ft) y \u003d -mg cos α។ ការព្យាករ N គឺវិជ្ជមាន និងស្មើនឹងម៉ូឌុលនៃវ៉ិចទ័រ Nу = N. ការព្យាករ (F) គឺស្មើនឹងសូន្យ: (Ftr)у = 0. បន្ទាប់មកយើងសរសេរសមីការនៃច្បាប់ទីពីររបស់ញូតុនដូចខាងក្រោម៖

0 = N – mg cos α ។

ម៉ូឌុលនៃកម្លាំងកកិតគឺ µN ដូច្នេះ Ffr = µ mg cos α ។

យើងជំនួសកន្សោមនេះជំនួសឱ្យកម្លាំងកកិតទៅក្នុងសមីការមាត្រដ្ឋានទីមួយដែលទទួលបាន៖

ma = mg sin α – µ mg cos α;

a = g (sinα – μ cosα) ។

ការបង្កើនល្បឿន a, តិចជាង g ។ ប្រសិនបើមិនមានការកកិត (µ = 0) នោះការបង្កើនល្បឿននៃតួដែលរអិលលើយន្តហោះដែលមានទំនោរគឺ modulo g sin α ហើយក្នុងករណីនេះវាក៏តិចជាង g ។

នៅក្នុងការអនុវត្ត យន្តហោះទំនោរត្រូវបានប្រើជាឧបករណ៍កាត់បន្ថយការបង្កើនល្បឿន (g) នៅពេលដែលរាងកាយផ្លាស់ទីឡើងលើ ឬចុះក្រោម។

blog.site ដោយមានការចម្លងទាំងស្រុង ឬដោយផ្នែកនៃសម្ភារៈ តំណភ្ជាប់ទៅកាន់ប្រភពគឺត្រូវបានទាមទារ។

សេចក្តីផ្តើម

1. ចលនានៃរាងកាយក្រោមឥទ្ធិពលនៃទំនាញផែនដី

១.១ ចលនារបស់រាងកាយក្នុងគន្លងរាងជារង្វង់ ឬរាងអេលីបជុំវិញភពផែនដី

1.2 ចលនានៃរាងកាយក្រោមសកម្មភាពនៃទំនាញក្នុងយន្តហោះបញ្ឈរ

1.3 ចលនារបស់រាងកាយ ប្រសិនបើល្បឿនដំបូងត្រូវបានដឹកនាំនៅមុំមួយទៅទំនាញ

2. ចលនារបស់រាងកាយនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកមួយដែលមានភាពធន់

3. ការអនុវត្តច្បាប់នៃចលនារបស់រាងកាយក្រោមសកម្មភាពនៃទំនាញដោយគិតគូរពីភាពធន់របស់ឧបករណ៍ផ្ទុកនៅក្នុងបាល់ទិក។

សេចក្តីសន្និដ្ឋាន

គន្ថនិទ្ទេស

សេចក្តីផ្តើម

យោងទៅតាមច្បាប់ទី 2 របស់ញូតុន មូលហេតុនៃការផ្លាស់ប្តូរចលនា នោះគឺជាមូលហេតុនៃការបង្កើនល្បឿននៃសាកសពគឺជាកម្លាំង។ នៅក្នុងមេកានិច កម្លាំងនៃលក្ខណៈរូបវន្តផ្សេងៗត្រូវបានពិចារណា។ បាតុភូត និងដំណើរការមេកានិចជាច្រើនត្រូវបានកំណត់ដោយសកម្មភាពនៃកម្លាំងទំនាញ។ ច្បាប់ទំនាញសកលត្រូវបានរកឃើញដោយ I. Newton ក្នុងឆ្នាំ ១៦៨២។ ត្រលប់ទៅឆ្នាំ 1665 ញូតុនអាយុ 23 ឆ្នាំបានផ្តល់យោបល់ថាកម្លាំងដែលរក្សាព្រះច័ន្ទនៅក្នុងគន្លងរបស់វាមានលក្ខណៈដូចគ្នាទៅនឹងកម្លាំងដែលធ្វើឱ្យផ្លែប៉ោមធ្លាក់មកផែនដី។ យោងតាមសម្មតិកម្មរបស់គាត់ កម្លាំងទាក់ទាញ (កម្លាំងទំនាញ) ធ្វើសកម្មភាពរវាងរាងកាយទាំងអស់នៃសាកលលោក ដែលដឹកនាំតាមខ្សែបន្ទាត់តភ្ជាប់កណ្តាលនៃម៉ាស់។ សម្រាប់រាងកាយក្នុងទម្រង់ជាបាល់ដូចគ្នា ចំណុចកណ្តាលនៃម៉ាស់ត្រូវគ្នានឹងចំណុចកណ្តាលនៃបាល់។

រូប ១. កម្លាំងទំនាញ។

ក្នុងឆ្នាំបន្តបន្ទាប់ ញូតុនបានព្យាយាមស្វែងរកការពន្យល់រូបវន្តសម្រាប់ច្បាប់នៃចលនារបស់ភពដែលត្រូវបានរកឃើញដោយតារាវិទូ J. Kepler នៅដើមសតវត្សទី 17 ហើយដើម្បីផ្តល់នូវការបញ្ចេញមតិបរិមាណសម្រាប់កម្លាំងទំនាញ។ ដោយដឹងពីរបៀបដែលភពនានាផ្លាស់ទី ញូវតុនចង់កំណត់ថាតើកងកម្លាំងណាដែលធ្វើសកម្មភាពលើពួកវា។ ផ្លូវនេះត្រូវបានគេហៅថាបញ្ហាបញ្ច្រាសនៃមេកានិច។ ប្រសិនបើភារកិច្ចចម្បងនៃមេកានិចគឺដើម្បីកំណត់កូអរដោនេនៃតួនៃម៉ាស់ដែលគេស្គាល់និងល្បឿនរបស់វានៅពេលណាមួយពីកម្លាំងដែលគេស្គាល់ដែលធ្វើសកម្មភាពលើរាងកាយនិងលក្ខខណ្ឌដំបូង (បញ្ហាផ្ទាល់នៃមេកានិច) បន្ទាប់មកនៅពេលដោះស្រាយបញ្ហាបញ្ច្រាស។ វាចាំបាច់ក្នុងការកំណត់កម្លាំងដែលធ្វើសកម្មភាពលើរាងកាយប្រសិនបើវាដឹងពីរបៀបដែលវាផ្លាស់ទី។ ដំណោះស្រាយ​នៃ​បញ្ហា​នេះ​បាន​នាំ​ឱ្យ​ញូតុន​ឈាន​ដល់​ការ​រក​ឃើញ​ច្បាប់​ទំនាញ​សកល។ រាងកាយទាំងអស់ត្រូវបានទាក់ទាញគ្នាទៅវិញទៅមកជាមួយនឹងកម្លាំងដែលសមាមាត្រដោយផ្ទាល់ទៅនឹងម៉ាស់របស់ពួកគេ និងសមាមាត្រច្រាសទៅនឹងការ៉េនៃចម្ងាយរវាងពួកវា៖

មេគុណនៃសមាមាត្រ G គឺដូចគ្នាសម្រាប់រាងកាយទាំងអស់នៅក្នុងធម្មជាតិ។ វាត្រូវបានគេហៅថាថេរទំនាញ។

G = 6.67 10-11 N m2 /kg2

បាតុភូតជាច្រើននៅក្នុងធម្មជាតិត្រូវបានពន្យល់ដោយសកម្មភាពនៃកម្លាំងទំនាញសកល។ ចលនានៃភពនៅក្នុងប្រព័ន្ធព្រះអាទិត្យ ចលនានៃផ្កាយរណបសិប្បនិម្មិតនៃផែនដី ផ្លូវហោះហើរនៃកាំជ្រួចផ្លោង ចលនាសាកសពនៅជិតផ្ទៃផែនដី - បាតុភូតទាំងអស់នេះត្រូវបានពន្យល់ដោយផ្អែកលើច្បាប់នៃទំនាញសកល។ និងច្បាប់នៃឌីណាមិក។ ការបង្ហាញមួយនៃកម្លាំងទំនាញសកលគឺកម្លាំងទំនាញ។

ទំនាញផែនដី គឺជាកម្លាំងដែលធ្វើសកម្មភាពលើរាងកាយពីចំហៀងនៃផែនដី ហើយបញ្ជូនទៅកាន់រាងកាយនូវការបង្កើនល្បឿននៃការធ្លាក់ដោយសេរី៖

រាងកាយណាមួយដែលមានទីតាំងនៅលើផែនដី (ឬនៅជិតវា) រួមជាមួយនឹងផែនដី បង្វិលជុំវិញអ័ក្សរបស់វា ពោលគឺឧ។ រាងកាយផ្លាស់ទីក្នុងរង្វង់កាំ r ជាមួយនឹងល្បឿនម៉ូឌុលថេរ។

រូប ២. ចលនារបស់រាងកាយនៅលើផ្ទៃផែនដី។

រាងកាយនៅលើផ្ទៃផែនដីត្រូវបានប៉ះពាល់ដោយកម្លាំងទំនាញ និងកម្លាំងពីចំហៀងនៃផ្ទៃផែនដី

លទ្ធផលរបស់ពួកគេ។

ផ្តល់ការបង្កើនល្បឿន centripetal ដល់រាងកាយ

ចូរ​យើង​បំបែក​កម្លាំងទំនាញ​ជា​ពីរ​ផ្នែក ដែល​មួយ​នឹង​មាន ឧ.

ពីសមីការ (១) និង (២) យើងឃើញថា

ដូច្នេះ ទំនាញ​គឺជា​សមាសធាតុ​មួយ​នៃ​កម្លាំង​ទំនាញ ហើយ​សមាសធាតុ​ទីពីរ​ផ្តល់​ការ​បង្កើនល្បឿន​ដល់​កណ្តាល​ដល់​រាងកាយ។ នៅចំណុច Μ នៅរយៈទទឹងភូមិសាស្ត្រφ កម្លាំងទំនាញមិនត្រូវបានដឹកនាំតាមកាំនៃផែនដីទេប៉ុន្តែនៅមុំជាក់លាក់αទៅវា។ កម្លាំងទំនាញត្រូវបានដឹកនាំតាមអ្វីដែលហៅថាបន្ទាត់ត្រង់បញ្ឈរ (បញ្ឈរចុះក្រោម)។

កម្លាំងទំនាញគឺស្មើគ្នាក្នុងរ៉ិចទ័រ និងទិសដៅទៅកម្លាំងទំនាញតែនៅប៉ូលប៉ុណ្ណោះ។ នៅខ្សែអេក្វាទ័រ ពួកវាស្របគ្នាក្នុងទិសដៅ ហើយភាពខុសគ្នាដាច់ខាតគឺអស្ចារ្យបំផុត។

ដែល ω គឺជាល្បឿនមុំនៃការបង្វិលរបស់ផែនដី R គឺជាកាំនៃផែនដី។

rad/s, ω = 0.727 10-4 rad/s ។

ដោយសារ ω តូចណាស់ ដូច្នេះ FT ≈ F. ជាលទ្ធផល កម្លាំងទំនាញខុសគ្នាតិចតួចក្នុងតម្លៃដាច់ខាតពីកម្លាំងទំនាញ ដូច្នេះភាពខុសគ្នានេះច្រើនតែអាចត្រូវបានគេមិនយកចិត្តទុកដាក់។

បន្ទាប់មក FT ≈ F,

ពីរូបមន្តនេះគេអាចមើលឃើញថាការបង្កើនល្បឿននៃការធ្លាក់ចុះដោយឥតគិតថ្លៃ g មិនអាស្រ័យលើម៉ាស់នៃរាងកាយធ្លាក់ចុះនោះទេប៉ុន្តែអាស្រ័យលើកម្ពស់។

ប្រសិនបើ M ជាម៉ាស់របស់ផែនដី RЗ ជាកាំរបស់វា m ជាម៉ាស់នៃរាងកាយដែលបានផ្តល់ឱ្យនោះ កម្លាំងទំនាញគឺស្មើនឹង

ដែល g ជា​ការ​បង្កើនល្បឿន​ធ្លាក់​ដោយ​សេរី​នៅ​លើ​ផ្ទៃ​ផែនដី៖

កម្លាំងទំនាញគឺសំដៅទៅលើចំណុចកណ្តាលនៃផែនដី។ អវត្ដមាននៃកម្លាំងផ្សេងទៀត រាងកាយនឹងធ្លាក់មកផែនដីដោយសេរី ជាមួយនឹងការបង្កើនល្បឿនធ្លាក់ចុះដោយសេរី។ តម្លៃជាមធ្យមនៃការបង្កើនល្បឿនធ្លាក់ចុះដោយឥតគិតថ្លៃសម្រាប់ចំណុចផ្សេងៗលើផ្ទៃផែនដីគឺ 9.81m/s2។ ដឹងពីការបង្កើនល្បឿននៃការធ្លាក់សេរី និងកាំនៃផែនដី

(RЗ = 6.38 106 m) អ្នកអាចគណនាម៉ាស់ផែនដី M:

នៅពេលផ្លាស់ទីឆ្ងាយពីផ្ទៃផែនដី កម្លាំងទំនាញ និងការបង្កើនល្បឿននៃការធ្លាក់ចុះដោយសេរី ផ្លាស់ប្តូរច្រាសជាមួយការ៉េនៃចម្ងាយ r ទៅកណ្តាលផែនដី។ តួរលេខនេះបង្ហាញពីការផ្លាស់ប្តូរនៃកម្លាំងទំនាញដែលដើរតួរលើអវកាសយានិកនៅក្នុងយានអវកាស នៅពេលដែលគាត់ផ្លាស់ទីឆ្ងាយពីផែនដី។ កម្លាំង​ដែល​អវកាសយានិក​ទាក់​ទាញ​មក​ផែនដី​នៅ​ជិត​ផ្ទៃ​របស់​វា​ត្រូវ​បាន​គេ​សន្មត់​ថា​មាន ៧០០ អិន។

រូបភាពទី 3. ការផ្លាស់ប្តូរកម្លាំងទំនាញដែលធ្វើសកម្មភាពលើអវកាសយានិកនៅពេលផ្លាស់ទីឆ្ងាយពីផែនដី។

ឧទាហរណ៍នៃប្រព័ន្ធនៃសាកសពអន្តរកម្មពីរគឺប្រព័ន្ធផែនដី-ព្រះច័ន្ទ។ ព្រះច័ន្ទស្ថិតនៅចម្ងាយ rL = 3.84 106 ម៉ែត្រពីផែនដី ហើយចម្ងាយនេះគឺប្រហែល 60 ដងធំជាងកាំនៃផែនដី RЗ ។ ដូច្នេះ ការបង្កើនល្បឿននៃ free al ដោយសារតែទំនាញផែនដី ក្នុងគន្លងនៃព្រះច័ន្ទគឺ

ជាមួយនឹងការបង្កើនល្បឿនបែបនេះ ឆ្ពោះទៅកណ្តាលផែនដី ព្រះច័ន្ទផ្លាស់ទីក្នុងគន្លងមួយ។ ដូច្នេះការបង្កើនល្បឿននេះគឺជាការបង្កើនល្បឿន centripetal ។ វាអាចត្រូវបានគណនាដោយប្រើរូបមន្ត kinematic សម្រាប់ការបង្កើនល្បឿន centripetal:

ដែល T = 27.3 ថ្ងៃ។ គឺជារយៈពេលនៃបដិវត្តន៍ព្រះច័ន្ទជុំវិញផែនដី។ ភាពចៃដន្យនៃលទ្ធផលនៃការគណនាដែលធ្វើឡើងដោយវិធីសាស្ត្រផ្សេងៗបញ្ជាក់ពីការសន្មត់របស់ញូតុនអំពីធម្មជាតិបង្រួបបង្រួមនៃកម្លាំងដែលកាន់ព្រះច័ន្ទក្នុងគន្លង និងកម្លាំងទំនាញ។ វាលទំនាញផ្ទាល់របស់ព្រះច័ន្ទកំណត់ការបង្កើនល្បឿននៃការធ្លាក់ដោយឥតគិតថ្លៃនៅលើផ្ទៃរបស់វា។ ម៉ាស់របស់ព្រះច័ន្ទគឺតិចជាង 81 ដងនៃម៉ាស់ផែនដី ហើយកាំរបស់វាគឺប្រហែល 3.7 ដងតិចជាងកាំនៃផែនដី។ ដូច្នេះ gl បង្កើនល្បឿនត្រូវបានកំណត់ដោយកន្សោម៖

អវកាសយានិក​ដែល​បាន​ចុះ​ចត​លើ​ព្រះច័ន្ទ​បាន​រកឃើញថា​ពួកគេ​ស្ថិតក្នុង​ស្ថានភាព​ទំនាញ​ខ្សោយ​បែបនេះ។ មនុស្សម្នាក់ក្នុងស្ថានភាពបែបនេះអាចលោតយក្សបាន។ ជាឧទាហរណ៍ ប្រសិនបើមនុស្សម្នាក់នៅលើផែនដីលោតដល់កម្ពស់ 1 ម៉ែត្រ នោះនៅលើឋានព្រះច័ន្ទ គាត់អាចលោតដល់កម្ពស់លើសពី 6 ម៉ែត្រ។

1. ចលនានៃរាងកាយក្រោមឥទ្ធិពលនៃទំនាញផែនដី

ប្រសិនបើមានតែកម្លាំងទំនាញលើរាងកាយ នោះរាងកាយនឹងធ្លាក់ចុះដោយសេរី។ ប្រភេទនៃគន្លងចលនាអាស្រ័យលើទិសដៅ និងម៉ូឌុលនៃល្បឿនដំបូង។ ក្នុងករណីនេះករណីខាងក្រោមនៃចលនារាងកាយគឺអាចធ្វើទៅបាន:

1. រាងកាយអាចផ្លាស់ទីក្នុងគន្លងរាងជារង្វង់ ឬរាងអេលីបជុំវិញភពផែនដី។

2. ប្រសិនបើល្បឿនដំបូងនៃរាងកាយគឺសូន្យ ឬស្របទៅនឹងកម្លាំងទំនាញ នោះរាងកាយនឹងធ្វើឱ្យមានការធ្លាក់ចុះដោយសេរី។

3. ប្រសិនបើល្បឿនដំបូងនៃរាងកាយត្រូវបានតម្រង់ទិសនៅមុំមួយទៅទំនាញ នោះរាងកាយនឹងផ្លាស់ទីតាមប៉ារ៉ាបូឡា ឬតាមបណ្តោយសាខានៃប៉ារ៉ាបូឡា។

១.១ ចលនារបស់រាងកាយក្នុងគន្លងរាងជារង្វង់ ឬរាងអេលីបជុំវិញភពផែនដី

ឥឡូវនេះ ចូរយើងពិចារណាសំណួរនៃផ្កាយរណបផែនដីសិប្បនិម្មិត។ ផ្កាយរណបសិប្បនិម្មិតផ្លាស់ទីនៅខាងក្រៅបរិយាកាសផែនដី ហើយមានតែកម្លាំងទំនាញពីផែនដីប៉ុណ្ណោះដែលធ្វើសកម្មភាពលើពួកវា។ អាស្រ័យលើល្បឿនដំបូង គន្លងនៃតួអវកាសអាចខុសគ្នា។ យើងនឹងពិចារណានៅទីនេះតែករណីនៃផ្កាយរណបសិប្បនិមិត្តដែលផ្លាស់ទីក្នុងរង្វង់ជុំវិញគន្លងផែនដី។ ផ្កាយរណបបែបនេះហោះហើរក្នុងរយៈកំពស់ពី ២០០ ទៅ ៣០០ គីឡូម៉ែត្រ ហើយចម្ងាយទៅកណ្តាលផែនដីអាចត្រូវបានគេប៉ាន់ស្មានថាស្មើនឹងកាំ R3 របស់វា។ បន្ទាប់មក កម្លាំងទំនាញរបស់ផ្កាយរណបដែលផ្តល់ទៅឱ្យវាដោយកម្លាំងទំនាញគឺប្រហែលស្មើនឹងការបង្កើនល្បឿនទំនាញ g ។ អនុញ្ញាតឱ្យយើងកំណត់ល្បឿនរបស់ផ្កាយរណបនៅក្នុងគន្លងជិតផែនដីជា υ1 ។ ល្បឿននេះត្រូវបានគេហៅថាល្បឿនលោហធាតុដំបូង។ ដោយប្រើរូបមន្ត kinematic សម្រាប់ការបង្កើនល្បឿន centripetal យើងទទួលបាន៖

ផ្លាស់ទីក្នុងល្បឿននេះ ផ្កាយរណបនឹងវិលជុំវិញផែនដីទាន់ពេល

តាមពិតទៅ រយៈពេលនៃបដិវត្តន៍ផ្កាយរណបក្នុងគន្លងរាងជារង្វង់នៅជិតផ្ទៃផែនដីគឺមានទំហំធំជាងតម្លៃដែលបានបញ្ជាក់ ដោយសារភាពខុសគ្នារវាងកាំនៃគន្លងពិត និងកាំនៃផែនដី។ ចលនារបស់ផ្កាយរណបអាចត្រូវបានគេគិតថាជាការធ្លាក់ដោយសេរី ស្រដៀងទៅនឹងចលនារបស់កាំជ្រួច ឬមីស៊ីលផ្លោង។ ភាពខុសគ្នាតែមួយគត់គឺថាល្បឿនរបស់ផ្កាយរណបគឺអស្ចារ្យណាស់ដែលកាំនៃកោងនៃគន្លងរបស់វាស្មើនឹងកាំនៃផែនដី។ សម្រាប់ផ្កាយរណបដែលធ្វើចលនាតាមគន្លងរាងជារង្វង់នៅចម្ងាយដ៏សន្ធឹកសន្ធាប់ពីផែនដី ទំនាញផែនដីចុះខ្សោយ ច្រាសមកវិញជាមួយនឹងការ៉េនៃកាំ r នៃគន្លង។ ល្បឿនផ្កាយរណប υ ត្រូវបានរកឃើញពីលក្ខខណ្ឌ

ដូច្នេះក្នុងគន្លងខ្ពស់ ល្បឿននៃចលនារបស់ផ្កាយរណបគឺតិចជាងនៅក្នុងគន្លងជិតផែនដី។ រយៈពេលគន្លង T នៃផ្កាយរណបបែបនេះគឺ

នៅទីនេះ T1 គឺជារយៈពេលគន្លងរបស់ផ្កាយរណបនៅក្នុងគន្លងជិតផែនដី។ រយៈពេលគន្លងរបស់ផ្កាយរណបកើនឡើងជាមួយនឹងការកើនឡើងកាំនៃគន្លង។ វាងាយស្រួលក្នុងការគណនាថាជាមួយនឹងកាំគន្លង r ស្មើនឹងប្រមាណ 6.6R3 រយៈពេលនៃបដិវត្តន៍ផ្កាយរណបនឹងស្មើនឹង 24 ម៉ោង។ ផ្កាយរណបដែលមានរយៈពេលនៃបដិវត្តន៍បែបនេះ ដែលត្រូវបានបាញ់បង្ហោះក្នុងយន្តហោះនៃខ្សែអេក្វាទ័រ នឹងព្យួរដោយគ្មានចលនាលើចំណុចជាក់លាក់ណាមួយលើផ្ទៃផែនដី។ ផ្កាយរណបបែបនេះត្រូវបានប្រើប្រាស់នៅក្នុងប្រព័ន្ធទំនាក់ទំនងវិទ្យុអវកាស។ គន្លងដែលមានកាំ r = 6.6Rо ត្រូវបានគេហៅថា geostationary ។

1.2 ចលនានៃរាងកាយក្រោមសកម្មភាពនៃទំនាញក្នុងយន្តហោះបញ្ឈរ

ប្រសិនបើល្បឿនដំបូងនៃរាងកាយគឺសូន្យ ឬស្របទៅនឹងកម្លាំងទំនាញ នោះរាងកាយគឺស្ថិតនៅក្នុងការធ្លាក់ដោយសេរី។

ភារកិច្ចចម្បងនៃមេកានិចគឺដើម្បីកំណត់ទីតាំងនៃរាងកាយនៅពេលណាក៏បាន។ ដំណោះស្រាយនៃបញ្ហាសម្រាប់ភាគល្អិតដែលផ្លាស់ទីក្នុងវាលទំនាញផែនដីគឺជាសមីការដូចខាងក្រោម នៅក្នុងការព្យាករណ៍លើអ័ក្ស OX និង OY៖

រូបមន្តទាំងនេះគឺគ្រប់គ្រាន់ដើម្បីដោះស្រាយបញ្ហាណាមួយអំពីចលនានៃរាងកាយក្រោមសកម្មភាពនៃទំនាញផែនដី។

រាងកាយត្រូវបានបោះបញ្ឈរឡើងលើ

ក្នុងករណីនេះ v0x = 0, gx = 0, v0y = v0, gy = -g ។

ចលនានៃរាងកាយក្នុងករណីនេះនឹងកើតឡើងក្នុងបន្ទាត់ត្រង់មួយ ហើយដំបូងបញ្ឈរឡើងលើរហូតដល់ចំណុចដែលល្បឿនក្លាយជាសូន្យ ហើយបន្ទាប់មកបញ្ឈរចុះក្រោម។

រូបទី 4. ចលនានៃរាងកាយបោះឡើង។

នៅពេលដែលរាងកាយផ្លាស់ទីជាមួយនឹងការបង្កើនល្បឿនក្នុងវាលទំនាញ ទម្ងន់នៃរាងកាយផ្លាស់ប្តូរ។

ទំងន់នៃរាងកាយគឺជាកម្លាំងដែលរាងកាយធ្វើសកម្មភាពលើការគាំទ្រឬការព្យួរថេរទាក់ទងទៅនឹងវា។

ទំងន់នៃរាងកាយកើតឡើងជាលទ្ធផលនៃការខូចទ្រង់ទ្រាយរបស់វាដែលបណ្តាលមកពីសកម្មភាពនៃកម្លាំងពីចំហៀងនៃការគាំទ្រ (កម្លាំងប្រតិកម្ម) ឬការព្យួរ (កម្លាំងភាពតានតឹង) ទំងន់ខុសគ្នាយ៉ាងខ្លាំងពីទំនាញផែនដី:

ទាំងនេះគឺជាកម្លាំងនៃធម្មជាតិខុសគ្នា៖ ទំនាញគឺជាកម្លាំងទំនាញ ទម្ងន់គឺជាកម្លាំងយឺត (នៃធម្មជាតិអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិច)។

ពួកវាត្រូវបានអនុវត្តលើរាងកាយផ្សេងៗគ្នា: ទំនាញ - ទៅនឹងរាងកាយទម្ងន់ - ទៅការគាំទ្រ។

រូប ៥. ចំណុចនៃការអនុវត្តទំនាញ និងទម្ងន់រាងកាយ។

ទិសដៅនៃទំងន់រាងកាយមិនចាំបាច់ស្របគ្នាជាមួយនឹងទិសដៅបញ្ឈរទេ។

កម្លាំងទំនាញរបស់រាងកាយនៅកន្លែងដែលបានផ្តល់ឱ្យនៅលើផែនដីគឺថេរនិងមិនអាស្រ័យលើធម្មជាតិនៃចលនារបស់រាងកាយ; ទម្ងន់អាស្រ័យលើការបង្កើនល្បឿនដែលរាងកាយកំពុងធ្វើចលនា។

ពិចារណាពីរបៀបដែលទម្ងន់នៃរាងកាយផ្លាស់ទីក្នុងទិសដៅបញ្ឈររួមជាមួយនឹងការផ្លាស់ប្តូរការគាំទ្រ។ កម្លាំងទំនាញ និងកម្លាំងប្រតិកម្មនៃការគាំទ្រធ្វើសកម្មភាពលើរាងកាយ។

រូប ៥. ការផ្លាស់ប្តូរទំងន់រាងកាយនៅពេលផ្លាស់ទីជាមួយនឹងការបង្កើនល្បឿន។

សមីការមូលដ្ឋាននៃឌីណាមិក៖ . នៅក្នុងការព្យាករលើអ័ក្សអូយ៖

យោងតាមច្បាប់ទីបីរបស់ញូតុន ម៉ូឌុលកម្លាំង Np1 = P1 ។ ដូច្នេះទំងន់រាងកាយ P1 = mg

, (រាងកាយជួបប្រទះការផ្ទុកលើសទម្ងន់) ។

ដូច្នេះទំងន់រាងកាយ

ប្រសិនបើ a = g នោះ P = 0

ដូច្នេះទម្ងន់រាងកាយក្នុងអំឡុងពេលចលនាបញ្ឈរអាចត្រូវបានបញ្ជាក់ជាទូទៅដោយរូបមន្ត

ចូរយើងបែងចែករាងកាយដែលគ្មានចលនាទៅជាស្រទាប់ផ្តេក។ ស្រទាប់ទាំងនេះនីមួយៗត្រូវបានប៉ះពាល់ដោយទំនាញផែនដី និងទម្ងន់នៃផ្នែកលើសទម្ងន់នៃរាងកាយ។ ទម្ងន់​នេះ​នឹង​កាន់​តែ​ធំ​ទៅៗ ពេល​ស្រទាប់​ដែល​នៅ​ទាប។ ដូច្នេះ នៅក្រោមឥទ្ធិពលនៃទម្ងន់នៃផ្នែកលើសនៃរាងកាយ ស្រទាប់នីមួយៗត្រូវបានខូចទ្រង់ទ្រាយ ហើយភាពតានតឹងយឺតកើតឡើងនៅក្នុងវា ដែលកើនឡើងនៅពេលដែលការផ្លាស់ប្តូរពីផ្នែកខាងលើទៅផ្នែកខាងក្រោមនៃរាងកាយ។

រូបទី 6. រាងកាយបែងចែកជាស្រទាប់ផ្តេក។

ប្រសិនបើរាងកាយធ្លាក់ដោយសេរី (a = g) នោះទម្ងន់របស់វាស្មើនឹងសូន្យ ការខូចទ្រង់ទ្រាយទាំងអស់នឹងរលាយបាត់នៅក្នុងខ្លួន ហើយទោះបីជាឥទ្ធិពលនៃទំនាញបន្តកើតមានក៏ដោយ ស្រទាប់ខាងលើនឹងមិនដាក់សម្ពាធលើស្រទាប់ខាងក្រោមឡើយ។

ស្ថានភាព​ដែល​ការ​ខូច​ទ្រង់ទ្រាយ និង​សម្ពាធ​ទៅវិញទៅមក​បាត់​ក្នុង​រាងកាយ​ដែល​មាន​ចលនា​ដោយ​សេរី​ត្រូវ​បាន​គេ​ហៅថា​ភាព​គ្មាន​ទម្ងន់។ ហេតុផលនៃភាពគ្មានទម្ងន់គឺថាកម្លាំងទំនាញសកលផ្តល់នូវការបង្កើនល្បឿនដូចគ្នាទៅនឹងរាងកាយនិងការគាំទ្ររបស់វា។

1.3 ចលនារបស់រាងកាយ ប្រសិនបើល្បឿនដំបូងត្រូវបានដឹកនាំនៅមុំមួយទៅទំនាញ

រាងកាយត្រូវបានបោះចោលផ្ដេក i.e. នៅមុំខាងស្តាំទៅនឹងទិសដៅទំនាញ។

ក្នុងករណីនេះ v0x = v0, gx = 0, v0y = 0, gy = - g, x0 = 0, ហើយដូច្នេះ,

ដើម្បីកំណត់ប្រភេទគន្លងដែលរាងកាយនឹងផ្លាស់ទីក្នុងករណីនេះ យើងបង្ហាញពីពេលវេលា t ពីសមីការទីមួយ ហើយជំនួសវាទៅក្នុងសមីការទីពីរ។ ជាលទ្ធផល យើងទទួលបានភាពអាស្រ័យបួនជ្រុងនៃ y លើ x៖

នេះមានន័យថារាងកាយនឹងផ្លាស់ទីតាមសាខារបស់ប៉ារ៉ាបូឡា។

រូប ៧. ចលនារបស់រាងកាយបោះនៅមុំមួយទៅជើងមេឃ។

ចលនានៃរាងកាយបោះចោលជាមួយនឹងល្បឿនដំបូងជាក់លាក់មួយυo នៅមុំαទៅផ្តេកក៏ជាចលនាស្មុគស្មាញផងដែរ: ឯកសណ្ឋានក្នុងទិសដៅផ្ដេក ហើយក្នុងពេលតែមួយបង្កើនល្បឿនចលនាក្នុងទិសដៅបញ្ឈរក្រោមសកម្មភាពទំនាញផែនដី។ នេះជារបៀបដែលអ្នកជិះស្គីធ្វើចលនានៅពេលលោតពីក្តារស្គី យន្តហោះទឹកពីទុយោ។ល។

រូប ៨. យន្តហោះទឹកពីទុយោ។

ការសិក្សាអំពីលក្ខណៈពិសេសនៃចលនាបែបនេះបានចាប់ផ្តើមតាំងពីយូរយារណាស់មកហើយ ត្រលប់ទៅសតវត្សទី 16 ហើយត្រូវបានផ្សារភ្ជាប់ជាមួយនឹងរូបរាង និងការកែលម្អនៃបំណែកកាំភ្លើងធំ។

គំនិតអំពីគន្លងនៃគ្រាប់កាំភ្លើងធំនៅសម័យនោះពិតជាគួរឱ្យអស់សំណើចណាស់។ វាត្រូវបានគេជឿថាគន្លងនេះមានបីផ្នែកគឺ A - ចលនាហឹង្សា B - ចលនាចម្រុះនិង C - ចលនាធម្មជាតិដែលក្នុងនោះគ្រាប់កាំភ្លើងធ្លាក់លើទាហានសត្រូវពីខាងលើ។

Fig.9 ។ ការបាញ់កាំជ្រួចកាំភ្លើងធំ។

ច្បាប់នៃការហោះហើររបស់កាំជ្រួចមិនទាក់ទាញការចាប់អារម្មណ៍របស់អ្នកវិទ្យាសាស្ត្រច្រើនទេ រហូតទាល់តែកាំភ្លើងវែងត្រូវបានបង្កើតឡើង ដែលបញ្ជូនគ្រាប់ផ្លោងឆ្លងកាត់ភ្នំ ឬដើមឈើ ដូច្នេះអ្នកបាញ់មិនបានឃើញការហោះហើររបស់ពួកគេ។

ដំបូងឡើយ ការបាញ់ពីចម្ងាយឆ្ងាយជ្រុលពីកាំភ្លើងបែបនេះ ត្រូវបានគេប្រើជាចម្បង ដើម្បីបំភិតបំភ័យ និងបំភិតបំភ័យសត្រូវ ហើយភាពត្រឹមត្រូវនៃការបាញ់ប្រហារមិនមានតួនាទីសំខាន់ជាពិសេសនៅពេលដំបូងឡើយ។

ជិតការសម្រេចចិត្តត្រឹមត្រូវអំពីការហោះហើរនៃគ្រាប់កាំភ្លើងបានមកដល់ គណិតវិទូជនជាតិអ៊ីតាលី Tartaglia គាត់អាចបង្ហាញថា កាំជ្រួចដ៏អស្ចារ្យបំផុតអាចសម្រេចបាននៅពេលដែលការបាញ់ត្រូវបានតម្រង់នៅមុំ 45 °ទៅផ្តេក។ នៅក្នុងសៀវភៅរបស់គាត់ The New Science ច្បាប់នៃការបាញ់ប្រហារត្រូវបានបង្កើតឡើង ដែលដឹកនាំខ្មាន់កាំភ្លើងរហូតដល់ពាក់កណ្តាលសតវត្សទី 17 ។

ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយដំណោះស្រាយពេញលេញនៃបញ្ហាដែលទាក់ទងនឹងចលនានៃសាកសពបោះចោលផ្ដេកឬនៅមុំមួយទៅជើងមេឃត្រូវបានអនុវត្តដោយ Galileo ដូចគ្នា។ នៅក្នុងការវែកញែករបស់គាត់ គាត់បានបន្តពីគំនិតសំខាន់ពីរ៖ សាកសពដែលផ្លាស់ទីផ្ដេក និងមិនមែនជាកម្មវត្ថុនៃកម្លាំងផ្សេងទៀតនឹងរក្សាល្បឿនរបស់ពួកគេ។ រូបរាងនៃឥទ្ធិពលខាងក្រៅនឹងផ្លាស់ប្តូរល្បឿននៃចលនារាងកាយដោយមិនគិតពីថាតើវាសម្រាកឬផ្លាស់ទីមុនពេលចាប់ផ្តើមសកម្មភាពរបស់ពួកគេ។ Galileo បានបង្ហាញថាគន្លងនៃ projectiles ប្រសិនបើយើងធ្វេសប្រហែសធន់ទ្រាំនឹងខ្យល់គឺ parabolas ។ Galileo បានចង្អុលបង្ហាញថាក្នុងអំឡុងពេលចលនាពិតប្រាកដនៃសែលដោយសារតែការធន់ទ្រាំនឹងខ្យល់គន្លងរបស់ពួកគេនឹងលែងស្រដៀងនឹងប៉ារ៉ាបូឡាទៀតហើយ: សាខាចុះនៃគន្លងនឹងទៅឆ្ងាយជាងខ្សែកោងដែលបានគណនា។

ញូវតុន និងអ្នកវិទ្យាសាស្ត្រដទៃទៀត បានបង្កើត និងកែលម្អទ្រឹស្តីថ្មីនៃការបាញ់ប្រហារ ដោយគិតគូរពីការកើនឡើងនៃឥទ្ធិពលនៃកម្លាំងទប់ទល់ខ្យល់ លើចលនារបស់គ្រាប់កាំភ្លើងធំ។ វាក៏មានវិទ្យាសាស្ត្រថ្មីមួយផងដែរ - បាល់ទិក។ ជាច្រើនឆ្នាំបានកន្លងផុតទៅហើយ ហើយឥឡូវនេះ កាំជ្រួចកំពុងធ្វើចលនាយ៉ាងលឿន ដែលសូម្បីតែការប្រៀបធៀបដ៏សាមញ្ញនៃប្រភេទនៃគន្លងនៃចលនារបស់វាបញ្ជាក់ពីការកើនឡើងនៃឥទ្ធិពលនៃភាពធន់ទ្រាំខ្យល់។

Fig.10 ។ គន្លង​គ្រាប់​ពិត​និង​សម​ស្រប​។

នៅក្នុងរូបភាពរបស់យើង គន្លងដ៏ល្អនៃគ្រាប់កាំភ្លើងធំដែលបាញ់ចេញពីធុងកាណុងនៅល្បឿនដំបូងខ្ពស់ត្រូវបានបង្ហាញដោយបន្ទាត់ចំនុច ហើយបន្ទាត់រឹងបង្ហាញពីគន្លងពិតប្រាកដនៃគ្រាប់កាំភ្លើងក្រោមលក្ខខណ្ឌបាញ់ដូចគ្នា។

នៅក្នុងការបាញ់ផ្លោងទំនើប ដើម្បីដោះស្រាយបញ្ហាបែបនេះ ឧបករណ៍កុំព្យូទ័រអេឡិចត្រូនិកត្រូវបានប្រើប្រាស់ - កុំព្យូទ័រ ប៉ុន្តែសម្រាប់ពេលនេះ យើងនឹងដាក់កម្រិតខ្លួនយើងចំពោះករណីសាមញ្ញមួយ - ការសិក្សាអំពីចលនាបែបនេះដែលធន់ទ្រាំនឹងខ្យល់អាចត្រូវបានគេមិនយកចិត្តទុកដាក់។ នេះនឹងអនុញ្ញាតឱ្យយើងនិយាយឡើងវិញនូវហេតុផលរបស់ Galileo ស្ទើរតែគ្មានការផ្លាស់ប្តូរអ្វីទាំងអស់។

ការហោះហើរនៃគ្រាប់កាំភ្លើង និងគ្រាប់ផ្លោង គឺជាឧទាហរណ៍នៃចលនារបស់សាកសពដែលបោះនៅមុំមួយទៅជើងមេឃ។ ការពិពណ៌នាពិតប្រាកដនៃធម្មជាតិនៃចលនាបែបនេះគឺអាចធ្វើទៅបានលុះត្រាតែពិចារណាអំពីស្ថានភាពដ៏ល្អមួយចំនួន។

សូមមើលពីរបៀបដែលល្បឿននៃរាងកាយបោះនៅមុំαទៅផ្តេកផ្លាស់ប្តូរដោយអវត្ដមាននៃធន់ទ្រាំនឹងខ្យល់។ ក្នុងអំឡុងពេលហោះហើរទាំងមូល ទំនាញផែនដីធ្វើសកម្មភាពលើរាងកាយ។ នៅលើផ្នែកទីមួយនៃគន្លងក្នុងទិសដៅ។

រូបទី 11. ការផ្លាស់ប្តូរល្បឿនតាមបណ្តោយគន្លង។

នៅចំណុចខ្ពស់បំផុតនៃគន្លង - នៅចំណុច C - ល្បឿននៃរាងកាយនឹងតូចបំផុតវាត្រូវបានដឹកនាំដោយផ្ដេកនៅមុំ 90 °ទៅបន្ទាត់នៃសកម្មភាពទំនាញផែនដី។ នៅលើផ្នែកទីពីរនៃគន្លង ការហោះហើរនៃរាងកាយកើតឡើងស្រដៀងទៅនឹងចលនារបស់រាងកាយដែលបោះចោលផ្ដេក។ ពេលវេលានៃចលនាពីចំណុច A ដល់ចំណុច C នឹងស្មើនឹងពេលវេលានៃចលនានៅតាមបណ្តោយផ្នែកទីពីរនៃគន្លង ក្នុងករណីដែលគ្មានកម្លាំងទប់ទល់ខ្យល់។

ប្រសិនបើចំនុចនៃ "បោះ" និង "ចុះចត" ស្ថិតនៅលើបន្ទាត់ផ្តេកដូចគ្នា នោះអាចនិយាយដូចគ្នាអំពីល្បឿននៃការ "បោះ" និង "ចុះចត" ។ មុំរវាងផ្ទៃផែនដី និងទិសដៅនៃល្បឿននៃចលនានៅចំណុច "បោះ" និង "ចុះចត" ក៏នឹងស្មើគ្នាក្នុងករណីនេះដែរ។

ជួរហោះហើរ AB នៃរាងកាយដែលបោះនៅមុំមួយទៅជើងមេឃអាស្រ័យលើតម្លៃនៃល្បឿនដំបូង និងមុំនៃការបោះ។ ជាមួយនឹងល្បឿនបោះថេរ V0 ជាមួយនឹងការកើនឡើងនៃមុំរវាងទិសដៅនៃល្បឿនបោះនិងផ្ទៃផ្ដេកពី 0 ទៅ 45 ° ជួរហោះហើរកើនឡើង ហើយជាមួយនឹងការកើនឡើងបន្ថែមទៀតនៃមុំបោះវាថយចុះ។ វាងាយស្រួលក្នុងការផ្ទៀងផ្ទាត់វាដោយដឹកនាំយន្តហោះទឹកនៅមុំផ្សេងគ្នាទៅជើងមេឃ ឬធ្វើតាមចលនានៃបាល់ដែលបាញ់ចេញពី "កាំភ្លើង" ដែលផ្ទុកដោយនិទាឃរដូវ (ការពិសោធន៍បែបនេះគឺងាយស្រួលធ្វើដោយខ្លួនឯង)។

គន្លងនៃចលនាបែបនេះគឺស៊ីមេទ្រីទាក់ទងទៅនឹងចំណុចខ្ពស់បំផុតនៃការហោះហើរ ហើយក្នុងល្បឿនដំបូងទាប ដូចដែលបានរៀបរាប់ពីមុនគឺជាប៉ារ៉ាបូឡា។

ជួរហោះហើរអតិបរមានៅល្បឿនចេញដំណើរដែលបានកំណត់ត្រូវបានសម្រេចនៅមុំបោះ 45°។ នៅពេលដែលមុំបោះគឺ 30° ឬ 60° បន្ទាប់មកជួរហោះហើរនៃសាកសពសម្រាប់មុំទាំងពីរគឺដូចគ្នា។ សម្រាប់មុំបោះ 75° និង 15° ជួរហោះហើរនឹងដូចគ្នាម្តងទៀត ប៉ុន្តែតិចជាងសម្រាប់មុំបោះ 30° និង 60°។ នេះមានន័យថាមុំ "អំណោយផល" បំផុតសម្រាប់ការបោះចម្ងាយឆ្ងាយគឺមុំ 45 °; សម្រាប់តម្លៃផ្សេងទៀតនៃមុំបោះ ជួរហោះហើរនឹងតិចជាង។

ប្រសិនបើរាងកាយត្រូវបានបោះចោលជាមួយនឹងល្បឿនដំបូងជាក់លាក់នៅមុំ 45° ទៅជើងមេឃ នោះជួរហោះហើររបស់វានឹងមានពីរដងនៃកម្ពស់លើកអតិបរមានៃរាងកាយដែលបោះបញ្ឈរឡើងលើជាមួយនឹងល្បឿនដំបូងដូចគ្នា។

ជួរហោះហើរអតិបរមា S នៃរាងកាយដែលបោះនៅមុំαទៅផ្តេកអាចត្រូវបានរកឃើញដោយរូបមន្ត៖

កម្ពស់លើកអតិបរមា H តាមរូបមន្ត៖

អវត្ដមាននៃធន់ទ្រាំនឹងខ្យល់ ជួរហោះហើរដ៏អស្ចារ្យបំផុតនឹងត្រូវគ្នាទៅនឹងមុំទំនោរនៃរនាំងកាំភ្លើងស្មើនឹង 45 ° ប៉ុន្តែការតស៊ូខ្យល់ផ្លាស់ប្តូរគន្លងនៃចលនាយ៉ាងសំខាន់ ហើយជួរហោះហើរអតិបរមាត្រូវគ្នាទៅនឹងមុំទំនោរខុសគ្នានៃទំនោរ។ ធុងកាំភ្លើង - ច្រើនជាង 45 °។ តម្លៃនៃមុំនេះក៏អាស្រ័យលើល្បឿននៃគ្រាប់កាំភ្លើងនៅពេលបាញ់។ ប្រសិនបើល្បឿននៃគ្រាប់កាំភ្លើងនៅពេលបាញ់គឺ 870 m/s នោះជួរហោះហើរពិតប្រាកដនឹងមានប្រហែល 3.5 គីឡូម៉ែត្រ និងមិនមែន 77 គីឡូម៉ែត្រ ដូចដែលការគណនា "ល្អបំផុត" បង្ហាញ។

សមាមាត្រទាំងនេះបង្ហាញថាចម្ងាយដែលធ្វើដំណើរដោយរាងកាយក្នុងទិសដៅបញ្ឈរមិនអាស្រ័យលើតម្លៃនៃល្បឿនដំបូងនោះទេ - បន្ទាប់ពីទាំងអស់តម្លៃរបស់វាមិនត្រូវបានរួមបញ្ចូលនៅក្នុងរូបមន្តសម្រាប់គណនាកម្ពស់ H. និងជួរនៃគ្រាប់កាំភ្លើងនៅក្នុង ទិសផ្ដេកនឹងធំជាង ល្បឿនដំបូងរបស់វាកាន់តែធំ។

ចូរយើងសិក្សាចលនារបស់រាងកាយដែលបោះចោលជាមួយនឹងល្បឿនដំបូង v0 នៅមុំ α ទៅផ្តេក ដោយចាត់ទុកវាជាចំណុចសម្ភារៈនៃម៉ាស់ m ក្នុងករណីនេះ យើងនឹងធ្វេសប្រហែសចំពោះភាពធន់នៃខ្យល់ ហើយយើងនឹងពិចារណាលើវាលទំនាញ ទៅជាឯកសណ្ឋាន (Р=const) ដោយសន្មតថា ជួរហោះហើរ និងកម្ពស់នៃគន្លងគឺតូច បើប្រៀបធៀបជាមួយកាំនៃផែនដី។

ចូរដាក់ប្រភពដើម O នៅក្នុងទីតាំងដំបូងនៃចំណុច។ ចូរដឹកនាំអ័ក្ស Oy បញ្ឈរឡើងលើ។ ចូរយើងដាក់អ័ក្សផ្តេក Ox ក្នុងយន្តហោះឆ្លងកាត់ Oy និងវ៉ិចទ័រ v0 ហើយគូរអ័ក្ស Oz កាត់កែងទៅនឹងអ័ក្សពីរដំបូង។ បន្ទាប់មកមុំរវាងវ៉ិចទ័រ v0 និងអ័ក្ស Ox នឹងស្មើនឹងα

រូបទី 12. ចលនារបស់រាងកាយបោះនៅមុំមួយទៅជើងមេឃ។

ចូរពណ៌នាចំណុចផ្លាស់ទី M នៅកន្លែងណាមួយនៅលើគន្លង។ មានតែទំនាញផែនដីធ្វើសកម្មភាពលើចំណុចប៉ុណ្ណោះ ការព្យាករណ៍ដែលនៅលើអ័ក្សកូអរដោនេគឺ៖ Px = 0, Py = -P = mg, PZ = 0

ការជំនួសបរិមាណទាំងនេះទៅជាសមីការឌីផេរ៉ង់ស្យែល ហើយកត់សម្គាល់នោះ ។ល។ បន្ទាប់ពីកាត់បន្ថយដោយ m យើងទទួលបាន៖

ការគុណភាគីទាំងពីរនៃសមីការទាំងនេះដោយ dt និងការរួមបញ្ចូល យើងរកឃើញ៖

លក្ខខណ្ឌដំបូងក្នុងបញ្ហារបស់យើងមានទម្រង់៖

បំពេញលក្ខខណ្ឌដំបូង យើងនឹងមាន៖

ការជំនួសតម្លៃទាំងនេះនៃ C1, C2 និង C3 ទៅក្នុងដំណោះស្រាយដែលបានរកឃើញខាងលើ ហើយជំនួស Vx, VY, Vz ជាមួយយើងមកដល់សមីការ៖

ការរួមបញ្ចូលសមីការទាំងនេះ យើងទទួលបាន៖

ការជំនួសទិន្នន័យដំបូងផ្តល់ឱ្យ C4 = C5 = C6 = 0 ហើយទីបំផុតយើងរកឃើញសមីការនៃចលនានៃចំណុច M ក្នុងទម្រង់:

វាធ្វើតាមសមីការចុងក្រោយដែលចលនាកើតឡើងនៅក្នុងយន្តហោះ Оxy

ដោយ​មាន​សមីការ​នៃ​ចលនា​នៃ​ចំណុច​មួយ វា​អាច​កំណត់​លក្ខណៈ​ទាំងអស់​នៃ​ចលនា​ដែល​បាន​ផ្តល់​ឱ្យ​ដោយ​ប្រើ​វិធីសាស្ត្រ kinematics ។

1. ចំណុចគន្លង។ ការលុបបំបាត់ពេលវេលា t ពីសមីការពីរដំបូង (1) យើងទទួលបានសមីការសម្រាប់គន្លងចំណុច៖

នេះគឺជាសមីការនៃប៉ារ៉ាបូឡាដែលមានអ័ក្សស្របទៅនឹងអ័ក្សអូយ។ ដូច្នេះ ចំណុចធ្ងន់ដែលបោះចោលនៅមុំមួយទៅជើងមេឃផ្លាស់ទីក្នុងកន្លែងទំនេរតាមប៉ារ៉ាបូឡា (ហ្គាលីលេអូ)។

2. ជួរផ្ដេក។ អនុញ្ញាតឱ្យយើងកំណត់ជួរផ្ដេក i.e. ចម្ងាយ OS=X វាស់តាមអ័ក្សអុក។ ដោយសន្មតថាស្មើគ្នា (2) y = 0 យើងរកឃើញចំណុចប្រសព្វនៃគន្លងជាមួយអ័ក្សអុក។ ពីសមីការ៖

យើង​ទទួល​បាន

ដំណោះស្រាយទីមួយផ្តល់ចំនុច O ចំនុចទីពីរ C. ដូច្នេះ X=X2 និងចុងក្រោយ

វាអាចត្រូវបានគេមើលឃើញពីរូបមន្ត (3) ដែលជួរផ្ដេកដូចគ្នា X នឹងត្រូវបានទទួលនៅមុំ β ដែល 2β = 180 ° - 2α, i.e. ប្រសិនបើមុំ β=90°-α។ ដូច្នេះសម្រាប់ល្បឿនដំបូង v0 មួយ និងចំណុចដូចគ្នា C អាចត្រូវបានទៅដល់ដោយគន្លងពីរ៖ ផ្ទះល្វែង (α<45°) и навесной (β=90°-α>45°)

សម្រាប់ល្បឿនដំបូងដែលបានផ្តល់ឱ្យ v0 ជួរផ្ដេកដ៏អស្ចារ្យបំផុតនៅក្នុងលំហគ្មានខ្យល់ត្រូវបានទទួលនៅពេលដែល sin 2 α = 1, i.e. នៅមុំ α=45° ។

បន្ទាប់មកមានកម្ពស់នៃគន្លង H:

ពេលវេលាហោះហើរ។ វាធ្វើតាមសមីការទីមួយនៃប្រព័ន្ធ (1) ដែលពេលវេលាហោះហើរសរុប T ត្រូវបានកំណត់ដោយសមភាព។ ការជំនួស X នៅទីនេះជាមួយនឹងតម្លៃរបស់វា យើងទទួលបាន

នៅមុំនៃជួរដ៏អស្ចារ្យបំផុត α=45° តម្លៃដែលបានរកឃើញទាំងអស់គឺស្មើគ្នា៖

លទ្ធផលដែលទទួលបានគឺអាចអនុវត្តបានសម្រាប់ការកំណត់ប្រហាក់ប្រហែលនៃលក្ខណៈហោះហើររបស់កាំជ្រួច (កាំជ្រួច) ជាមួយនឹងជួរនៃលំដាប់ 200 ... 600 គីឡូម៉ែត្រ ចាប់តាំងពីនៅជួរទាំងនេះ (និងនៅ) កាំជ្រួចឆ្លងកាត់ផ្នែកសំខាន់នៃផ្លូវរបស់វា។ នៅក្នុង stratosphere ដែលធន់ទ្រាំនឹងខ្យល់អាចត្រូវបានគេមិនយកចិត្តទុកដាក់។ នៅរយៈចម្ងាយខ្លីជាងនេះ លទ្ធផលនឹងត្រូវបានជះឥទ្ធិពលយ៉ាងខ្លាំងដោយធន់ទ្រាំនឹងខ្យល់ ហើយនៅចម្ងាយលើសពី 600 គីឡូម៉ែត្រ ទំនាញមិនអាចត្រូវបានគេចាត់ទុកថាថេរទៀតទេ។

ចលនារបស់រាងកាយបោះពីកម្ពស់ h ។

ពីកាំភ្លើងដែលបានដំឡើងនៅកម្ពស់ h ការបាញ់មួយត្រូវបានបាញ់នៅមុំαទៅផ្តេក។ ស្នូលបានហោះចេញពីធុងកាំភ្លើងដោយល្បឿន u ។ ចូរយើងកំណត់សមីការនៃចលនារបស់ស្នូល។

រូបទី 13. ចលនារបស់រាងកាយបោះចោលពីកម្ពស់មួយ។

ដើម្បីរៀបចំសមីការឌីផេរ៉ង់ស្យែលនៃចលនាបានត្រឹមត្រូវ វាចាំបាច់ក្នុងការដោះស្រាយបញ្ហាបែបនេះតាមគ្រោងការណ៍ជាក់លាក់មួយ។

ក) កំណត់ប្រព័ន្ធកូអរដោនេ (ចំនួនអ័ក្ស ទិសដៅ និងប្រភពដើម)។ អ័ក្សដែលបានជ្រើសរើសយ៉ាងល្អជួយសម្រួលដល់ការសម្រេចចិត្ត។

ខ) បង្ហាញចំណុចមួយនៅក្នុងទីតាំងមធ្យម។ ក្នុងករណីនេះវាចាំបាច់ដើម្បីធានាថាកូអរដោនេនៃទីតាំងបែបនេះត្រូវតែមានភាពវិជ្ជមាន។

គ) បង្ហាញកម្លាំងដែលធ្វើសកម្មភាពលើចំណុចមួយនៅក្នុងទីតាំងមធ្យមនេះ (កុំបង្ហាញកម្លាំងនៃនិចលភាព!)

ក្នុងឧទាហរណ៍នេះ វាគ្រាន់តែជាកម្លាំង ទម្ងន់នៃស្នូលប៉ុណ្ណោះ។ ភាពធន់នឹងខ្យល់នឹងមិនត្រូវបានគេយកមកពិចារណាទេ។

ឃ) បង្កើតសមីការឌីផេរ៉ង់ស្យែលដោយប្រើរូបមន្ត៖

ពីទីនេះយើងទទួលបានសមីការពីរ៖ និង។

ង) ដោះស្រាយសមីការឌីផេរ៉ង់ស្យែល។

សមីការដែលទទួលបាននៅទីនេះគឺជាសមីការលីនេអ៊ែរនៃលំដាប់ទីពីរ ដែលនៅខាងស្តាំគឺជាថេរ។ ដំណោះស្រាយនៃសមីការទាំងនេះគឺបឋម។

វានៅសល់ដើម្បីស្វែងរកការរួមបញ្ចូលថេរ។ យើងជំនួសលក្ខខណ្ឌដំបូង (នៅ t = 0, x = 0, y = h,) ទៅក្នុងសមីការទាំងបួននេះ៖ ,

0 = C2, h = D2 ។

យើងជំនួសតម្លៃនៃថេរទៅក្នុងសមីការ ហើយសរសេរសមីការនៃចលនានៃចំណុចក្នុងទម្រង់ចុងក្រោយ

ការមានសមីការទាំងនេះ ដូចដែលត្រូវបានគេស្គាល់ពីផ្នែកនៃ kinematics វាអាចធ្វើទៅបានដើម្បីកំណត់គន្លងនៃស្នូល និងល្បឿន និងការបង្កើនល្បឿន និងទីតាំងនៃស្នូលនៅពេលណាក៏បាន។

ដូចដែលអ្នកអាចឃើញពីឧទាហរណ៍នេះ គ្រោងការណ៍សម្រាប់ការដោះស្រាយបញ្ហាគឺសាមញ្ញណាស់។ ភាពលំបាកអាចកើតឡើងបានលុះត្រាតែដោះស្រាយសមីការឌីផេរ៉ង់ស្យែល ដែលអាចប្រែទៅជាពិបាក។

នៅទីនេះកម្លាំងគឺជាកម្លាំងនៃការកកិត។ ប្រសិនបើបន្ទាត់ដែលចំណុចផ្លាស់ទីគឺរលូន Т = 0 ហើយបន្ទាប់មកសមីការទីពីរនឹងមានតែមួយមិនស្គាល់ - កូអរដោនេ s:

ការដោះស្រាយសមីការនេះ យើងទទួលបានច្បាប់នៃចលនានៃចំណុច ហេតុដូច្នេះហើយ បើចាំបាច់ ទាំងល្បឿន និងការបង្កើនល្បឿន។ សមីការទីមួយ និងទីបី (5) នឹងអនុញ្ញាតឱ្យយើងស្វែងរកប្រតិកម្ម និង។

2. ចលនារបស់រាងកាយនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកមួយដែលមានភាពធន់

គន្លងរាងអេលីបទិកនៃចលនាធន់ទ្រាំនឹងចលនា

ភារកិច្ចដ៏សំខាន់បំផុតមួយរបស់ aero- និង hydrodynamics គឺការសិក្សាអំពីចលនានៃសារធាតុរឹងនៅក្នុងឧស្ម័ន និងរាវ។ ជាពិសេសការសិក្សាអំពីកម្លាំងដែលឧបករណ៍ផ្ទុកធ្វើសកម្មភាពលើរាងកាយដែលកំពុងផ្លាស់ទី។ បញ្ហានេះបានក្លាយទៅជាមានសារៈសំខាន់ជាពិសេសនៅក្នុងការតភ្ជាប់ជាមួយនឹងការអភិវឌ្ឍយ៉ាងឆាប់រហ័សនៃអាកាសចរណ៍និងការកើនឡើងនៃល្បឿននៃនាវា។ កម្លាំងពីរធ្វើសកម្មភាពលើរាងកាយដែលផ្លាស់ទីក្នុងអង្គធាតុរាវឬឧស្ម័ន (យើងសម្គាល់លទ្ធផលរបស់វាថា R) ដែលមួយ (Rх) ត្រូវបានដឹកនាំក្នុងទិសដៅផ្ទុយទៅនឹងចលនានៃរាងកាយ (ក្នុងទិសដៅនៃលំហូរ) គឺ អូស ហើយទីពីរ (Ry) កាត់កែងទៅនឹងទិសដៅនេះ - កម្លាំងលើក។

ដែលρគឺជាដង់ស៊ីតេនៃមធ្យម; υ គឺជាល្បឿននៃរាងកាយ; S គឺជាផ្នែកឆ្លងកាត់ធំបំផុតនៃរាងកាយ។

កម្លាំងលើកអាចត្រូវបានកំណត់ដោយរូបមន្ត៖

កន្លែងដែល Cy គឺជាមេគុណលើកគ្មានវិមាត្រ។

ប្រសិនបើរាងកាយមានភាពស៊ីមេទ្រី ហើយអ័ក្សស៊ីមេទ្រីរបស់វាស្របគ្នានឹងទិសដៅនៃល្បឿន នោះមានតែការទប់ទល់ផ្នែកខាងមុខប៉ុណ្ណោះដែលធ្វើសកម្មភាពលើវា ខណៈដែលកម្លាំងលើកក្នុងករណីនេះគឺសូន្យ។ វាអាចត្រូវបានបង្ហាញថានៅក្នុងចលនាឯកសណ្ឋាននៃសារធាតុរាវដ៏ល្អមួយកើតឡើងដោយគ្មានការអូស។ ប្រសិនបើយើងពិចារណាពីចលនារបស់ស៊ីឡាំងក្នុងអង្គធាតុរាវ នោះលំនាំនៃខ្សែបន្ទាត់គឺស៊ីមេទ្រី ហើយកម្លាំងសម្ពាធលទ្ធផលលើផ្ទៃស៊ីឡាំងនឹងស្មើនឹងសូន្យ។

ស្ថានភាពគឺខុសគ្នានៅពេលដែលសាកសពផ្លាស់ទីក្នុងសារធាតុរាវដែលមានជាតិ viscous (ជាពិសេសនៅពេលដែលល្បឿនលំហូរកើនឡើង)។ ដោយសារតែ viscosity នៃឧបករណ៍ផ្ទុកនៅក្នុងតំបន់ដែលនៅជាប់នឹងផ្ទៃនៃរាងកាយ ស្រទាប់ព្រំដែននៃភាគល្អិតដែលផ្លាស់ទីក្នុងល្បឿនទាបត្រូវបានបង្កើតឡើង។ ជាលទ្ធផលនៃសកម្មភាពថយចុះនៃស្រទាប់នេះ ការបង្វិលនៃភាគល្អិតកើតឡើង ហើយចលនានៃសារធាតុរាវនៅក្នុងស្រទាប់ព្រំដែនក្លាយជា vortex ។ ប្រសិនបើរាងកាយមិនមានរាងស្រឡូន (មិនមានកន្ទុយស្តើងរលោងទេ) នោះស្រទាប់ព្រំដែននៃអង្គធាតុរាវត្រូវបានបំបែកចេញពីផ្ទៃនៃរាងកាយ។ នៅពីក្រោយរាងកាយមានលំហូរនៃអង្គធាតុរាវឬឧស្ម័នដែលដឹកនាំផ្ទុយទៅនឹងលំហូរដែលកំពុងមកដល់។ ស្រទាប់​ព្រំដែន​ដែល​ផ្ដាច់​ចេញ​តាម​លំហូរ​នេះ បង្កើត​ជា​ទឹក​វិល​ក្នុង​ទិស​ផ្ទុយ។ ការអូសអាស្រ័យលើរូបរាងរបស់តួ និងទីតាំងរបស់វាទាក់ទងទៅនឹងលំហូរ ដែលត្រូវយកមកពិចារណាដោយមេគុណអូស។ viscosity (ការកកិតខាងក្នុង) គឺជាទ្រព្យសម្បត្តិនៃអង្គធាតុរាវពិតដើម្បីទប់ទល់នឹងចលនានៃផ្នែកមួយនៃអង្គធាតុរាវដែលទាក់ទងទៅនឹងវត្ថុធាតុផ្សេងទៀត។ នៅពេលដែលស្រទាប់មួយចំនួននៃអង្គធាតុរាវពិតប្រាកដផ្លាស់ទីទាក់ទងទៅនឹងផ្នែកផ្សេងទៀត កម្លាំងកកិតខាងក្នុង F កើតឡើង ដែលដឹកនាំដោយតង់សង់ទៅផ្ទៃនៃស្រទាប់។ សកម្មភាពនៃកម្លាំងទាំងនេះត្រូវបានបង្ហាញនៅក្នុងការពិតដែលថាពីផ្នែកម្ខាងនៃស្រទាប់ផ្លាស់ទីកាន់តែលឿនស្រទាប់ដែលផ្លាស់ទីកាន់តែយឺតត្រូវបានរងផលប៉ះពាល់ដោយកម្លាំងបង្កើនល្បឿន។ ពីផ្នែកម្ខាងនៃស្រទាប់ផ្លាស់ទីកាន់តែយឺត ស្រទាប់ដែលផ្លាស់ទីកាន់តែលឿនត្រូវបានប៉ះពាល់ដោយកម្លាំងពន្យា។ កម្លាំងកកិតខាងក្នុង F គឺធំជាង ផ្ទៃ S នៃផ្ទៃស្រទាប់ធំជាង ហើយអាស្រ័យលើល្បឿននៃលំហូរសារធាតុរាវផ្លាស់ប្តូរនៅពេលផ្លាស់ទីពីស្រទាប់មួយទៅស្រទាប់មួយ។ តម្លៃបង្ហាញពីល្បឿនផ្លាស់ប្តូរយ៉ាងលឿននៅពេលផ្លាស់ទីពីស្រទាប់មួយទៅស្រទាប់ក្នុងទិស x កាត់កែងទៅនឹងទិសដៅនៃចលនានៃស្រទាប់ ហើយត្រូវបានគេហៅថាជម្រាលល្បឿន។ ដូច្នេះម៉ូឌុលនៃកម្លាំងនៃការកកិតខាងក្នុង

តើមេគុណសមាមាត្រ η អាស្រ័យលើលក្ខណៈនៃអង្គធាតុរាវនៅឯណា។ ហៅថា viscosity ថាមវន្ត។

ភាព viscosity កាន់តែច្រើន អង្គធាតុរាវកាន់តែខុសគ្នាពីឧត្តមគតិ កម្លាំងនៃការកកិតខាងក្នុងកាន់តែធំលេចឡើងនៅក្នុងវា។ viscosity អាស្រ័យលើសីតុណ្ហភាព ហើយធម្មជាតិនៃការពឹងផ្អែកនេះសម្រាប់វត្ថុរាវ និងឧស្ម័នគឺខុសគ្នា (សម្រាប់វត្ថុរាវ η ថយចុះជាមួយនឹងការកើនឡើងសីតុណ្ហភាព សម្រាប់ឧស្ម័ន ផ្ទុយទៅវិញវាកើនឡើង) ដែលបង្ហាញពីភាពខុសគ្នានៃយន្តការនៃការកកិតខាងក្នុងនៅក្នុងពួកវា។ .

3. ការអនុវត្តច្បាប់នៃចលនារបស់រាងកាយក្រោមសកម្មភាពនៃទំនាញដោយគិតគូរពីភាពធន់របស់ឧបករណ៍ផ្ទុកនៅក្នុងបាល់ទិក។

ភារកិច្ចចម្បងនៃការបាញ់ផ្លោងគឺត្រូវកំណត់នៅមុំមួយណាទៅជើងមេឃ ហើយជាមួយនឹងល្បឿនដំបូង គ្រាប់កាំភ្លើងមានទម្ងន់ និងរូបរាងជាក់លាក់មួយត្រូវតែហោះហើរដើម្បីឱ្យវាទៅដល់គោលដៅ។

ការបង្កើតគន្លង។

កំឡុងពេលបាញ់ គ្រាប់កាំភ្លើងបានទទួលល្បឿនដំបូងជាក់លាក់មួយ ក្រោមសកម្មភាពនៃឧស្ម័នម្សៅ នៅពេលហោះចេញពីរណ្តៅ ទំនោររក្សាទំហំ និងទិសដៅនៃល្បឿននេះដោយនិចលភាព ហើយគ្រាប់បែកដៃដែលមានម៉ាស៊ីនយន្តហោះធ្វើចលនា។ ដោយនិចលភាពបន្ទាប់ពីការហូរចេញនៃឧស្ម័នពីម៉ាស៊ីនយន្តហោះ។ ប្រសិនបើការហោះហើរនៃគ្រាប់កាំភ្លើង (គ្រាប់បែកដៃ) បានកើតឡើងក្នុងចន្លោះគ្មានខ្យល់ ហើយទំនាញផែនដីនឹងមិនធ្វើសកម្មភាពលើវាទេ គ្រាប់កាំភ្លើង (គ្រាប់បែកដៃ) នឹងផ្លាស់ទីក្នុងបន្ទាត់ត្រង់ស្មើភាពគ្នា និងគ្មានដែនកំណត់។ ទោះយ៉ាងណាក៏ដោយ គ្រាប់កាំភ្លើង (គ្រាប់បែកដៃ) ដែលហោះហើរនៅលើអាកាសត្រូវបានប៉ះពាល់ដោយកម្លាំងដែលផ្លាស់ប្តូរល្បឿននៃការហោះហើរ និងទិសដៅនៃចលនារបស់វា។ កម្លាំងទាំងនេះគឺទំនាញ និងធន់នឹងខ្យល់។

ដោយសារតែសកម្មភាពរួមគ្នានៃកម្លាំងទាំងនេះ គ្រាប់កាំភ្លើងបាត់បង់ល្បឿន និងផ្លាស់ប្តូរទិសដៅនៃចលនារបស់វា ដោយផ្លាស់ទីក្នុងខ្យល់តាមខ្សែបន្ទាត់កោងដែលឆ្លងកាត់ក្រោមទិសដៅនៃអ័ក្សទ្រនាប់។

បន្ទាត់កោងដែលពិពណ៌នានៅក្នុងលំហ ចំណុចកណ្តាលនៃទំនាញនៃគ្រាប់រំកិល (projectile) ក្នុងការហោះហើរត្រូវបានគេហៅថាគន្លង។ ជាធម្មតា គ្រាប់ផ្លោងចាត់ទុកគន្លងខាងលើ (ឬខាងក្រោម) ផ្តេកនៃអាវុធ - យន្តហោះផ្តេកគ្មានកំណត់ដែលស្រមើលស្រមៃឆ្លងកាត់ចំណុចនៃការចាកចេញ។ ចលនារបស់គ្រាប់កាំភ្លើង ហេតុដូច្នេះហើយ រូបរាងនៃគន្លងគឺអាស្រ័យលើលក្ខខណ្ឌជាច្រើន។ គ្រាប់​កាំភ្លើង​ដែល​ហោះ​កាត់​លើ​អាកាស​ត្រូវ​រង​នូវ​កម្លាំង​ពីរ​យ៉ាង៖ ទំនាញ និង​ធន់​នឹង​ខ្យល់។ កម្លាំងទំនាញធ្វើឱ្យគ្រាប់កាំភ្លើងធ្លាក់ចុះបន្តិចម្តងៗ ហើយកម្លាំងទប់ទល់ខ្យល់បន្តបន្ថយល្បឿនចលនារបស់គ្រាប់កាំភ្លើង ហើយទំនោរទៅបុកវា។ ជាលទ្ធផលនៃសកម្មភាពនៃកងកម្លាំងទាំងនេះល្បឿននៃការហោះហើរថយចុះបន្តិចម្តង ៗ ហើយគន្លងរបស់វាគឺជាខ្សែបន្ទាត់កោងដែលមិនស្មើគ្នានៅក្នុងរូបរាង។

សកម្មភាពនៃទំនាញផែនដី។

ចូរយើងស្រមៃថា កម្លាំងទំនាញតែមួយធ្វើសកម្មភាពលើគ្រាប់កាំភ្លើង បន្ទាប់ពីវាបានចាកចេញពីរណ្តៅ។ បន្ទាប់មក វា​នឹង​ចាប់ផ្តើម​ធ្លាក់ចុះ​បញ្ឈរ​ចុះក្រោម ដូចជា​រាងកាយ​ដែល​ធ្លាក់​ដោយ​សេរី។ ប្រសិនបើយើងសន្មត់ថាទំនាញផែនដីធ្វើសកម្មភាពលើគ្រាប់កាំភ្លើងក្នុងអំឡុងពេលហោះហើររបស់វាដោយនិចលភាពក្នុងលំហអាកាសគ្មានខ្យល់ នោះក្រោមឥទ្ធិពលនៃកម្លាំងនេះ គ្រាប់កាំភ្លើងនឹងធ្លាក់ចុះទាបជាងការបន្តនៃអ័ក្សរណប៖ ក្នុងវិនាទីដំបូង - ដោយ 4.9 ម៉ែត្រ ក្នុង វិនាទីទីពីរ - ដោយ 19.6 ម៉ែត្រ។ល។ ក្នុងករណីនេះប្រសិនបើអ្នកចង្អុលធុងអាវុធទៅកាន់គោលដៅនោះ គ្រាប់កាំភ្លើងនឹងមិនដែលបុកវាទេ ពីព្រោះដោយសារឥទ្ធិពលនៃទំនាញផែនដី វានឹងហោះហើរនៅក្រោមគោលដៅ។ វាច្បាស់ណាស់ថា ដើម្បីឱ្យគ្រាប់កាំភ្លើងធ្វើដំណើរបានចម្ងាយជាក់លាក់មួយ ហើយបាញ់ដល់គោលដៅ ចាំបាច់ត្រូវចង្អុលធុងអាវុធនៅកន្លែងណាមួយនៅពីលើគោលដៅ ដើម្បីឱ្យគន្លងនៃគ្រាប់កាំភ្លើង ពត់កោងក្រោមឥទ្ធិពលនៃទំនាញផែនដី។ ឆ្លងកាត់ចំណុចកណ្តាលនៃគោលដៅ។ ដើម្បីធ្វើដូចនេះវាចាំបាច់ដែលអ័ក្សនៃប្រហោងនិងយន្តហោះនៃផ្តេកនៃអាវុធបង្កើតជាមុំជាក់លាក់មួយដែលត្រូវបានគេហៅថាមុំកើនឡើង។ គន្លងនៃគ្រាប់កាំភ្លើងនៅក្នុងលំហគ្មានខ្យល់ ដែលកម្លាំងទំនាញធ្វើសកម្មភាព គឺជាខ្សែកោងធម្មតា ដែលត្រូវបានគេហៅថា ប៉ារ៉ាបូឡា។ ចំណុចខ្ពស់បំផុតនៃគន្លងនៅពីលើផ្តេករបស់អាវុធត្រូវបានគេហៅថា vertex របស់វា។ ផ្នែកនៃខ្សែកោងពីចំណុចចាកចេញទៅកំពូលត្រូវបានគេហៅថាសាខាឡើងនៃគន្លងហើយពីកំពូលទៅចំណុចធ្លាក់ចុះ - សាខាចុះ។ គន្លងគ្រាប់កាំភ្លើងបែបនេះត្រូវបានកំណត់លក្ខណៈដោយការពិតដែលថាសាខាឡើងនិងចុះគឺដូចគ្នាបេះបិទហើយមុំនៃការបោះនិងធ្លាក់គឺស្មើគ្នា។

សកម្មភាពរបស់កម្លាំងទប់ទល់ខ្យល់។

នៅ glance ដំបូង វាហាក់បីដូចជាមិនទំនងដែលថាខ្យល់ដែលមានដង់ស៊ីតេទាបបែបនេះអាចផ្តល់នូវភាពធន់ទ្រាំគួរឱ្យកត់សម្គាល់ចំពោះចលនារបស់គ្រាប់កាំភ្លើងហើយដោយហេតុនេះកាត់បន្ថយល្បឿនរបស់វាយ៉ាងខ្លាំង។ ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយ ធន់នឹងខ្យល់មានឥទ្ធិពលបន្ថយល្បឿនយ៉ាងខ្លាំងលើគ្រាប់កាំភ្លើង ដូច្នេះវាបាត់បង់ល្បឿនរបស់វា។ ភាពធន់នឹងខ្យល់ទៅនឹងការហោះហើររបស់គ្រាប់កាំភ្លើងគឺបណ្តាលមកពីការពិតដែលថាខ្យល់គឺជាឧបករណ៍ផ្ទុកយឺត ដូច្នេះហើយផ្នែកនៃថាមពលរបស់គ្រាប់កាំភ្លើងត្រូវបានចំណាយលើចលនានៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកនេះ។ កម្លាំង​នៃ​ការ​ធន់​នឹង​ខ្យល់​គឺ​បណ្តាល​មក​ពី​មូលហេតុ​សំខាន់​បី​គឺ​ការ​កកិត​នៃ​ខ្យល់ ការ​កកើត​នៃ​ខ្យល់​បក់​និង​ការ​បង្កើត​រលក​ផ្លោង។

នៅពេលដែលរូបថតនៃគ្រាប់កាំភ្លើងហោះក្នុងល្បឿន supersonic (ជាង 340 m/s) បង្ហាញ ត្រាខ្យល់បង្កើតនៅពីមុខក្បាលរបស់វា។ ពីការបង្រួមនេះ រលកក្បាលបង្វែរទៅគ្រប់ទិសទី។ ភាគល្អិតខ្យល់ រអិលតាមផ្ទៃគ្រាប់កាំភ្លើង ហើយបែកចេញពីជញ្ជាំងចំហៀងរបស់វា បង្កើតបានជាតំបន់ដែលកម្រនៅខាងក្រោយគ្រាប់កាំភ្លើង ដែលជាលទ្ធផលដែលភាពខុសគ្នានៃសម្ពាធលេចឡើងនៅលើផ្នែកក្បាល និងផ្នែកខាងក្រោម។ ភាពខុសប្លែកគ្នានេះបង្កើតកម្លាំងតម្រង់ទៅចំហៀងទល់មុខនឹងចលនារបស់គ្រាប់កាំភ្លើង និងកាត់បន្ថយល្បឿននៃការហោះហើររបស់វា។ ភាគល្អិតខ្យល់ ដែលព្យាយាមបំពេញចន្លោះប្រហោងដែលបង្កើតនៅខាងក្រោយគ្រាប់កាំភ្លើង បង្កើតជាខ្យល់ចេញចូល ដែលជាលទ្ធផលដែលរលកកន្ទុយលាតសន្ធឹងនៅខាងក្រោយគ្រាប់កាំភ្លើង។

ការបង្រួមនៃខ្យល់នៅពីមុខក្បាលគ្រាប់កាំភ្លើងថយចុះការហោះហើររបស់វា; តំបន់កម្រដែលនៅពីក្រោយគ្រាប់កាំភ្លើងបឺតវាចូល ហើយដោយហេតុនេះពង្រឹងការហ្វ្រាំងបន្ថែមទៀត។ ចំពោះរឿងទាំងអស់នេះ ជញ្ជាំងនៃគ្រាប់កាំភ្លើងជួបប្រទះការកកិតប្រឆាំងនឹងភាគល្អិតខ្យល់ ដែលធ្វើអោយការហោះហើររបស់វាថយចុះផងដែរ។ លទ្ធផលនៃកម្លាំងទាំងបីនេះគឺជាកម្លាំងទប់ទល់ខ្យល់។ គ្រាប់កាំភ្លើងមួយគ្រាប់ (គ្រាប់បែកដៃ) នៅក្នុងការហោះហើរបានបុកជាមួយភាគល្អិតខ្យល់ ហើយបណ្តាលឱ្យវាយោល ជាលទ្ធផលដង់ស៊ីតេខ្យល់កើនឡើងនៅពីមុខគ្រាប់កាំភ្លើង (គ្រាប់បែកដៃ) ហើយរលកសំឡេងត្រូវបានបង្កើតឡើង។ ដូច្នេះការហោះហើរនៃគ្រាប់កាំភ្លើង (គ្រាប់បែកដៃ) ត្រូវបានអមដោយសំឡេងលក្ខណៈ។ នៅល្បឿនហោះហើររបស់គ្រាប់កាំភ្លើង (គ្រាប់បែកដៃ) ដែលតិចជាងល្បឿនសំឡេង ការបង្កើតរលកទាំងនេះមានឥទ្ធិពលតិចតួចលើការហោះហើររបស់វា ដោយសាររលកនេះរីករាលដាលលឿនជាងល្បឿននៃការហោះហើររបស់គ្រាប់កាំភ្លើង (គ្រាប់បែកដៃ)។ នៅពេលដែលល្បឿននៃគ្រាប់កាំភ្លើងខ្ពស់ជាងល្បឿនសំឡេង រលកនៃខ្យល់បង្រួមខ្លាំងត្រូវបានបង្កើតឡើងពីការញុះញង់នៃរលកសំឡេងប្រឆាំងនឹងគ្នាទៅវិញទៅមក - រលកផ្លោងដែលបន្ថយល្បឿននៃគ្រាប់កាំភ្លើង ចាប់តាំងពីគ្រាប់កាំភ្លើងចំណាយពេលមួយផ្នែកនៃ ថាមពលរបស់វាដើម្បីបង្កើតរលកនេះ។

លទ្ធផល (សរុប) នៃកម្លាំងទាំងអស់ដែលកើតចេញពីឥទ្ធិពលនៃខ្យល់លើការហោះហើរនៃគ្រាប់កាំភ្លើង (គ្រាប់បែកដៃ) គឺជាកម្លាំងទប់ទល់ខ្យល់។ ចំណុច​នៃ​ការ​អនុវត្ត​កម្លាំង​តស៊ូ​ត្រូវ​បាន​គេ​ហៅ​ថា​ចំណុច​កណ្តាល​នៃ​ការ​តស៊ូ។

ឥទ្ធិពលដែលចេញដោយភាពធន់ខ្យល់នៅលើការហោះហើរនៃគ្រាប់កាំភ្លើងគឺមានទំហំធំណាស់ - វាបណ្តាលឱ្យមានការថយចុះនៃល្បឿន និងជួរនៃគ្រាប់។

ឥទ្ធិពលនៃធន់នឹងខ្យល់លើគ្រាប់កាំភ្លើង។

ទំហំនៃកម្លាំងទប់ទល់ខ្យល់អាស្រ័យលើល្បឿនហោះហើរ រូបរាង និងទំហំគ្រាប់កាំភ្លើង ក៏ដូចជានៅលើផ្ទៃ និងដង់ស៊ីតេខ្យល់របស់វា។

កម្លាំងនៃការទប់ទល់ខ្យល់កើនឡើងជាមួយនឹងការកើនឡើងនៃទំហំគ្រាប់កាំភ្លើង ល្បឿនហោះហើរ និងដង់ស៊ីតេខ្យល់។ ដើម្បីឱ្យធន់ទ្រាំនឹងខ្យល់ បន្ថយល្បឿននៃគ្រាប់កាំភ្លើងតិចក្នុងអំឡុងពេលហោះហើរ វាច្បាស់ណាស់ថា ចាំបាច់ត្រូវកាត់បន្ថយទំហំរបស់វា និងបង្កើនម៉ាសរបស់វា។ ការពិចារណាទាំងនេះបាននាំឱ្យមានតម្រូវការប្រើប្រាស់គ្រាប់កាំភ្លើងវែងក្នុងអាវុធតូច ហើយគិតគូរពីល្បឿន supersonic នៃគ្រាប់កាំភ្លើង នៅពេលដែលមូលហេតុចម្បងនៃការធន់នឹងខ្យល់គឺការបង្កើតត្រាខ្យល់នៅពីមុខក្បាល (រលកផ្លោង) គ្រាប់កាំភ្លើង។ ជាមួយនឹងក្បាលចង្អុលពន្លូតគឺមានប្រយោជន៍។ នៅល្បឿនហោះហើរនៃគ្រាប់បែកដៃ subsonic នៅពេលដែលមូលហេតុចម្បងនៃភាពធន់ទ្រាំខ្យល់គឺការបង្កើតលំហរកម្រនិងភាពច្របូកច្របល់ គ្រាប់បែកដៃដែលមានកន្ទុយពន្លូត និងតូចចង្អៀតមានប្រយោជន៍។

ផ្ទៃគ្រាប់កាំភ្លើងកាន់តែរលោង កម្លាំងកកិត និងកម្លាំងធន់នឹងខ្យល់កាន់តែទាប។

ភាពខុសគ្នានៃរូបរាងរបស់គ្រាប់កាំភ្លើងទំនើបត្រូវបានកំណត់យ៉ាងទូលំទូលាយដោយតម្រូវការដើម្បីកាត់បន្ថយកម្លាំងនៃការតស៊ូខ្យល់។

ប្រសិនបើការហោះហើររបស់គ្រាប់កាំភ្លើងបានកើតឡើងក្នុងចន្លោះគ្មានខ្យល់ នោះទិសដៅនៃអ័ក្សបណ្តោយរបស់វានឹងមិនផ្លាស់ប្តូរ ហើយគ្រាប់កាំភ្លើងនឹងធ្លាក់ដល់ដី មិនមែនដោយក្បាលរបស់វាទេ ប៉ុន្តែជាមួយនឹងផ្នែកខាងក្រោមរបស់វា។

ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយ នៅពេលដែលកម្លាំងទប់ទល់ខ្យល់ធ្វើសកម្មភាពលើគ្រាប់កាំភ្លើង ការហោះហើររបស់វានឹងខុសគ្នាទាំងស្រុង។ នៅក្រោមឥទិ្ធពលនៃការរំខានដំបូង (ការតក់ស្លុត) នៅពេលគ្រាប់កាំភ្លើងចេញពីរន្ធ មុំមួយត្រូវបានបង្កើតឡើងរវាងអ័ក្សគ្រាប់កាំភ្លើង និងតង់ហ្សង់ទៅគន្លង ហើយកម្លាំងធន់នឹងខ្យល់មិនធ្វើសកម្មភាពតាមអ័ក្សគ្រាប់នោះទេ ប៉ុន្តែនៅមុំមួយ។ ទៅវា ដោយព្យាយាមមិនត្រឹមតែបន្ថយចលនារបស់គ្រាប់កាំភ្លើងប៉ុណ្ណោះទេ ប៉ុន្តែថែមទាំងធ្វើឱ្យនាងក្រឡាប់ទៀតផង។ គ្រាដំបូងដែលគ្រាប់កាំភ្លើងចេញពីរន្ធ ភាពធន់នៃខ្យល់គ្រាន់តែបន្ថយល្បឿនប៉ុណ្ណោះ។ ប៉ុន្តែភ្លាមៗនៅពេលដែលគ្រាប់កាំភ្លើងចាប់ផ្តើមធ្លាក់ចុះក្រោមសកម្មភាពនៃទំនាញ ភាគល្អិតខ្យល់នឹងចាប់ផ្តើមដាក់សម្ពាធមិនត្រឹមតែលើផ្នែកក្បាលប៉ុណ្ណោះទេ ប៉ុន្តែថែមទាំងលើផ្ទៃចំហៀងរបស់វាទៀតផង។

គ្រាប់កាំភ្លើងកាន់តែធ្លាក់ចុះ វានឹងធ្វើឱ្យផ្ទៃចំហៀងរបស់វា ធន់នឹងខ្យល់។ ហើយ​ដោយសារ​ភាគល្អិត​ខ្យល់​បញ្ចេញ​សម្ពាធ​ច្រើន​លើ​ក្បាល​គ្រាប់​កាំភ្លើង​ជាង​កន្ទុយ ពួកវា​មាន​ទំនោរ​ទៅ​រក​ក្បាល​គ្រាប់​កាំភ្លើង​មកវិញ​។

អាស្រ័យហេតុនេះ កម្លាំងទប់ទល់ខ្យល់មិនត្រឹមតែបន្ថយល្បឿននៃគ្រាប់កាំភ្លើងក្នុងអំឡុងពេលហោះហើរប៉ុណ្ណោះទេ ប៉ុន្តែវាក៏មានទំនោរទៅរកក្បាលរបស់វាមកវិញផងដែរ។ ល្បឿននៃគ្រាប់កាំភ្លើងកាន់តែធំ និងវែងជាងនេះ ខ្យល់កាន់តែខ្លាំងមានឥទ្ធិពលជះទៅលើវា។ វាពិតជាអាចយល់បានថា ជាមួយនឹងសកម្មភាពនៃការទប់ទល់នឹងខ្យល់បែបនេះ គ្រាប់កាំភ្លើងនឹងចាប់ផ្តើមដួលក្នុងអំឡុងពេលហោះហើររបស់វា។ ក្នុងពេលជាមួយគ្នានេះ ការលាតត្រដាងខ្យល់ទៅម្ខាង ឬម្ខាងទៀត គ្រាប់កាំភ្លើងនឹងបាត់បង់ល្បឿនយ៉ាងលឿន ដោយភ្ជាប់ជាមួយនឹងជួរហោះហើរនឹងតូច ហើយភាពត្រឹមត្រូវនៃការប្រយុទ្ធនឹងមិនពេញចិត្ត។

សេចក្តីសន្និដ្ឋាន

នៅក្នុងឧទាហរណ៍ទាំងអស់ដែលបានពិចារណា កម្លាំងទំនាញដូចគ្នាបានធ្វើសកម្មភាពលើរាងកាយ។ ទោះយ៉ាងណាក៏ដោយ ចលនាមើលទៅខុសគ្នា។ នេះត្រូវបានពន្យល់ដោយការពិតដែលថាធម្មជាតិនៃចលនានៃរាងកាយណាមួយនៅក្រោមលក្ខខណ្ឌដែលបានផ្តល់ឱ្យត្រូវបានកំណត់ដោយស្ថានភាពដំបូងរបស់វា។ វាមិនមែនសម្រាប់គ្មានអ្វីទេដែលសមីការទាំងអស់ដែលយើងទទួលបានមានកូអរដោនេដំបូង និងល្បឿនដំបូង។ តាមរយៈការផ្លាស់ប្តូរពួកវា យើងអាចធ្វើឱ្យរាងកាយឡើងលើ ឬចុះក្រោមជាបន្ទាត់ត្រង់ ផ្លាស់ទីតាមប៉ារ៉ាបូឡា ឈានដល់កំពូល ឬធ្លាក់ចុះតាមវា។ យើង​អាច​ពត់​ធ្នូ​របស់​ប៉ារ៉ាបូឡា​បាន​តិច​ឬ​ច្រើន ហើយ​ដូច្នេះ​នៅ​លើ។ ហើយក្នុងពេលជាមួយគ្នានេះ រាល់ចលនាផ្សេងៗអាចត្រូវបានបង្ហាញក្នុងរូបមន្តសាមញ្ញមួយ៖

គន្ថនិទ្ទេស

1. Gershenzon E.M., Malov N.N. វគ្គសិក្សារូបវិទ្យាទូទៅ។ M. Education, 1995 ។

2. Rymkevich P.A. វគ្គសិក្សារូបវិទ្យា។ M. Enlightenment, ឆ្នាំ 1975

3. Saveliev I.V. វគ្គសិក្សារូបវិទ្យាទូទៅ។ M. Education, 1983 ។

4. Trofimova T.I. វគ្គសិក្សារូបវិទ្យា។ M. Enlightenment, ឆ្នាំ ១៩៩៧

5. Chertov A.G., Vorobyov A.A. កិច្ចការរូបវិទ្យា។ M. Education, 1988 ។

គន្លងនៃបាល់ដែលបោះបញ្ឈរឡើងលើ ឬចុះក្រោម គឺជាបន្ទាត់ត្រង់។ បន្ទាប់ពីការបោះផ្តេករបស់អ្នកលេងបាល់បោះ បាល់ផ្លាស់ទីតាមគន្លងកោង។ បាល់បោះនៅមុំមួយទៅជើងមេឃដោយអ្នកហាត់កាយសម្ព័ន្ធអំឡុងពេលសម្តែងក៏ផ្លាស់ទីតាមគន្លងកោងផងដែរ។ ចលនាដែលបានពិពណ៌នាទាំងអស់កើតឡើងតែក្រោមឥទ្ធិពលនៃទំនាញផែនដី ពោលគឺវាមានការធ្លាក់ដោយសេរី។ ហេតុអ្វីបានជាគន្លងខុសគ្នា? ហេតុផលគឺស្ថិតនៅក្នុងលក្ខខណ្ឌដំបូងផ្សេងៗគ្នា (រូបភាព 34.1) ។

អង្ករ។ ៣៤.១. គន្លងនៃរាងកាយនៅក្រោមសកម្មភាពនៃទំនាញគឺអាស្រ័យលើទិសដៅនៃល្បឿនដំបូង: រាងកាយបោះចោលផ្លាស់ទីបញ្ឈរតាមបណ្តោយគន្លង rectilinear (a); គន្លងរបស់រាងកាយដែលបោះចោលផ្ដេក (ខ) ឬនៅមុំមួយទៅផ្តេក (អ៊ី) គឺប៉ារ៉ាបូល

ទទួលយកភាពសាមញ្ញមួយចំនួន

ធម្មជាតិនៃចលនានៃរាងកាយនៅក្នុងវាលទំនាញផែនដីគឺស្មុគស្មាញណាស់ ហើយការពិពណ៌នារបស់វាគឺហួសពីវិសាលភាពនៃកម្មវិធីសិក្សារបស់សាលា។ ដូច្នេះ​សូម​ធ្វើ​ឱ្យ​សាមញ្ញ​មួយ​ចំនួន​:

ស៊ុមនៃសេចក្តីយោងដែលភ្ជាប់ជាមួយនឹងចំណុចមួយនៅលើផ្ទៃផែនដីនឹងត្រូវបានចាត់ទុកថាជានិចលភាព។

យើងនឹងពិចារណាពីចលនារបស់សាកសពនៅជិតផ្ទៃផែនដី ពោលគឺនៅកម្ពស់តូចមួយ (ធៀបនឹងកាំនៃផែនដី)។ បន្ទាប់មកភាពកោងនៃផ្ទៃផែនដីអាចត្រូវបានធ្វេសប្រហែស ហើយការបង្កើនល្បឿននៃការធ្លាក់ដោយឥតគិតថ្លៃអាចចាត់ទុកថាមិនផ្លាស់ប្តូរ៖

យើងនឹងមិនគិតពីភាពធន់នឹងខ្យល់ទេ។

សូមចំណាំ៖ ប្រសិនបើមានតែភាពសាមញ្ញពីរដំបូងប៉ុណ្ណោះដែលត្រូវបានទទួលយក នោះលទ្ធផលដែលទទួលបាននឹងមានភាពជិតស្និទ្ធនឹងភាពជាក់ស្តែង។ ភាពសាមញ្ញចុងក្រោយមិនផ្តល់កំហុសធ្ងន់ធ្ងរតែក្នុងករណីដែលសាកសពមានទម្ងន់ធ្ងន់ ទំហំតូច ហើយល្បឿននៃចលនារបស់វាតូចគ្រប់គ្រាន់។ វាគឺជាសាកសពទាំងនេះដែលយើងនឹងពិចារណាខាងក្រោម។

សិក្សាចលនារបស់រាងកាយដែលបោះបញ្ឈរ

ដោយសង្កេតមើលចលនានៃសាកសពធ្ងន់តូចៗ ដែលត្រូវបានទម្លាក់ចុះក្រោម ឬបញ្ឈរឡើងលើ ឬធ្លាក់ចុះដោយគ្មានល្បឿនដំបូង យើងកត់សំគាល់ថាគន្លងនៃចលនានៃសាកសពទាំងនោះគឺជាផ្នែកបន្ទាត់ (សូមមើលរូបភាព 34.1, ក)។ លើសពីនេះ យើងដឹងថារាងកាយទាំងនេះផ្លាស់ទីដោយល្បឿនថេរ។

ចលនារបស់រាងកាយដែលបោះបញ្ឈរឡើងលើ ឬចុះក្រោម គឺជាចលនា rectilinear ដែលបង្កើនល្បឿនស្មើភាពគ្នាជាមួយនឹងការបង្កើនល្បឿនស្មើនឹងការបង្កើនល្បឿននៃការធ្លាក់ដោយឥតគិតថ្លៃ៖ a = g ។

ដើម្បីពណ៌នាអំពីចលនារបស់រាងកាយដែលបោះបញ្ឈរឡើងលើ ឬចុះក្រោម (ការធ្លាក់ដោយសេរីនៃរាងកាយ) យើងប្រើរូបមន្តសម្រាប់ការពឹងផ្អែកនៃល្បឿន ការផ្លាស់ទីលំនៅ និងសំរបសំរួលទាន់ពេលវេលាសម្រាប់ចលនា rectilinear ដែលបង្កើនល្បឿនស្មើគ្នា។

ចូរយើងខិតទៅជិតការសរសេររូបមន្តដែលពិពណ៌នាអំពីការដួលរលំដោយឥតគិតថ្លៃ "បច្ចេកទេស" ។

1. នៅពេលពិពណ៌នាអំពីចលនារបស់រាងកាយតាមបណ្តោយបញ្ឈរ វ៉ិចទ័រនៃល្បឿន ការបង្កើនល្បឿន និងការផ្លាស់ទីលំនៅត្រូវបានព្យាករតាមបែបប្រពៃណីទៅលើអ័ក្ស OY ដូច្នេះក្នុងសមីការនៃចលនា យើងជំនួស x ជាមួយ y ។

2. ការផ្លាស់ទីរាងកាយបញ្ឈរជាធម្មតាត្រូវបានតំណាងដោយនិមិត្តសញ្ញា h (កម្ពស់) ដូច្នេះសូមជំនួស s ដោយ h ។

3. សម្រាប់រូបកាយទាំងអស់ដែលផ្លាស់ទីតែក្រោមឥទ្ធិពលនៃទំនាញផែនដី ការបង្កើនល្បឿនគឺស្មើនឹងការបង្កើនល្បឿននៃការធ្លាក់ដោយសេរី ដូច្នេះយើងជំនួស a ដោយ g ។

ដោយគិតពីការជំនួសទាំងនេះ យើងទទួលបានសមីការដែលពិពណ៌នាអំពីចលនារបស់រាងកាយដែលធ្លាក់ចុះដោយសេរី៖

ឈ្មោះរូបមន្ត	ចលនាបង្កើនល្បឿនស្មើគ្នាតាមអ័ក្ស OX	ការដួលរលំដោយឥតគិតថ្លៃតាមអ័ក្ស OY
ល្បឿនធៀបនឹងសមីការការព្យាករណ៍ពេលវេលា
សមីការនៃការពឹងផ្អែកនៃការព្យាករនៃការផ្លាស់ទីលំនៅទាន់ពេលវេលា
រូបមន្តបង្ហាញពីអត្ថន័យធរណីមាត្រនៃការផ្លាស់ទីលំនៅ
រូបមន្តសម្រាប់គណនាការព្យាករនៃចលនា ប្រសិនបើពេលវេលានៃចលនារបស់រាងកាយមិនស្គាល់
សំរបសំរួលសមីការ

បញ្ហា 1. ប៉េងប៉ោងមួយលោតឡើងស្មើៗគ្នាក្នុងល្បឿន 2 m/s ។ នៅកម្ពស់ 7 ម៉ែត្រពីដីរាងកាយធ្ងន់តូចមួយបានធ្លាក់ពីវា។ តើ​ត្រូវ​ប្រើ​ពេល​ប៉ុន្មាន​ទើប​ដង​ខ្លួន​បុក​ដី? តើល្បឿននៃរាងកាយនឹងទៅជាយ៉ាងណានៅពេលនៃការដួលរលំ? ពិចារណាពីការដួលរលំនៃរាងកាយដើម្បីឱ្យមានសេរីភាព។

ការវិភាគបញ្ហារាងកាយ។ ចូរយើងបង្កើតគំនូរពន្យល់ (រូបភាពទី 1)។ ចូរដឹកនាំអ័ក្ស OY បញ្ឈរចុះក្រោម។ ប្រភពដើមនៃកូអរដោនេគឺត្រូវគ្នានឹងទីតាំងនៃរាងកាយនៅពេលនៃការចាប់ផ្តើមនៃការដួលរលំ។

រាងកាយបានធ្លាក់ពីបាល់ដែលកើនឡើងស្មើៗគ្នា ដូច្នេះហើយនៅពេលចាប់ផ្តើមនៃការដួលរលំ ល្បឿននៃរាងកាយគឺស្មើនឹងល្បឿននៃបាល់ ហើយដឹកនាំបញ្ឈរឡើងលើ។

បញ្ហាទី 2. ពីចំណុច A និង B ដែលស្ថិតនៅលើបញ្ឈរដូចគ្នានៅចំងាយ 105 ម៉ែត្រពីគ្នាទៅវិញទៅមក (មើលរូបភាពទី 2) សាកសពពីរត្រូវបានគេបោះចោលក្នុងល្បឿនដូចគ្នា 10 m/s ។ តួ 1 ត្រូវបានបោះបញ្ឈរចុះក្រោមពីចំណុច A ហើយបន្ទាប់ពី 1 s តួ 2 ត្រូវបានបោះបញ្ឈរឡើងលើពីចំណុច B ។ តើសាកសពនឹងជួបនៅចម្ងាយប៉ុន្មានពីចំណុច A?

ការវិភាគបញ្ហារាងកាយ។ រាងកាយទាំងពីរផ្លាស់ទីក្នុងបន្ទាត់ត្រង់មួយជាមួយនឹងការបង្កើនល្បឿន a = g ។ នៅ​ពេល​នៃ​ការ​ជួប​ប្រជុំ​នេះ​, កូអរដោនេ​នៃ​សាកសព​នឹង​ដូច​គ្នា​: y l = y 2 . ដូច្នេះ ដើម្បីដោះស្រាយបញ្ហា ចាំបាច់ត្រូវសរសេរសមីការនៃកូអរដោណេសម្រាប់តួនីមួយៗ។

យើងយល់ស្របថាប្រភពដើមនៃកូអរដោណេស្របគ្នានឹងទីតាំងនៃរាងកាយ 2 (02 = 0 បន្ទាប់មកកូអរដោនេដំបូងនៃតួ 1 គឺ

105 m (y 01 = 105 m) ។ ពេលវេលានៃចលនានៃរាងកាយ 2 គឺ 1 s តិចជាងពេលវេលានៃចលនានៃរាងកាយ 1 នោះគឺ t 2 \u003d t 1 - 1 s ។

ស្វែងរកគំរូគណិតវិទ្យា ដំណោះស្រាយ។ យើងសរសេរសមីការកូអរដោណេជាទម្រង់ទូទៅ ហើយបញ្ជាក់វាសម្រាប់តួនីមួយៗ៖

អង្ករ។ ៣៤.២. យន្តហោះ​ទឹក​ដែល​ហូរ​ចេញ​ពី​បំពង់​ផ្តេក​ធ្លាក់​មក​ដី​តាម​គន្លង​ប៉ារ៉ាបូល ដែល​ភាព​កោង​អាស្រ័យ​លើ​ល្បឿន​ដំបូង​នៃ​ភាគល្អិត​ទឹក

អង្ករ។ ៣៤.៣. ចលនានៃរាងកាយដែលបោះចោលផ្ដេកមានចលនាពីរ៖ ឯកសណ្ឋាន - តាមអ័ក្ស OX ជាមួយនឹងល្បឿន v 0 ; បង្កើនល្បឿនស្មើគ្នា - តាមអ័ក្ស OY ដោយគ្មានល្បឿនដំបូង និងជាមួយនឹងការបង្កើនល្បឿន g

បញ្ជាក់តាមគណិតវិទ្យាថាគន្លងរបស់រាងកាយដែលបោះចោលផ្ដេកគឺប៉ារ៉ាបូល ដោយទទួលបានភាពអាស្រ័យ y(x) សម្រាប់ចលនាបែបនេះ។

ពិចារណាចលនារបស់រាងកាយដែលបោះចោលដោយផ្ដេក

ដោយពិចារណាលើការធ្លាក់នៃយន្តហោះទឹកដែលដឹកនាំដោយផ្ដេក យើងឃើញថាគន្លងនៃចលនានៃភាគល្អិតទឹកគឺជាផ្នែកមួយនៃប៉ារ៉ាបូឡា (រូបភាព 34.2) ។ ផ្នែកមួយនៃប៉ារ៉ាបូឡាក៏នឹងជាគន្លងនៃបាល់វាយកូនបាល់ផងដែរ ប្រសិនបើវាត្រូវបានផ្តល់ល្បឿនផ្តេក ហើយគន្លងនៃគ្រួសបោះចោលផ្ដេក។ល។

ពិចារណាពីចលនារបស់រាងកាយដែលបោះផ្ដេកជាលទ្ធផលនៃការបន្ថែមចលនាពីរ (រូបភាព 34.3): 1) ឯកសណ្ឋាន - តាមបណ្តោយអ័ក្ស OX ចាប់តាំងពីគ្មានកម្លាំងធ្វើសកម្មភាពលើរាងកាយតាមអ័ក្សនេះទេ (ការព្យាករណ៍នៃទំនាញនៅលើអ័ក្ស OX គឺ សូន្យ); 2) បង្កើនល្បឿនស្មើគ្នា (ជាមួយការបង្កើនល្បឿន g) - តាមបណ្តោយអ័ក្ស OY ចាប់តាំងពីទំនាញធ្វើសកម្មភាពលើរាងកាយតាមអ័ក្ស OY ។

រាងកាយផ្លាស់ទីស្មើៗគ្នាតាមអ័ក្ស OX ដូច្នេះល្បឿន v x នៃចលនារាងកាយមិនផ្លាស់ប្តូរ និងស្មើនឹងល្បឿនដំបូង v 0 ហើយចម្ងាយ l នៃការហោះហើររបស់រាងកាយក្នុងអំឡុងពេល t គឺស្មើនឹងផលិតផលនៃល្បឿនដំបូង v 0 និងពេលវេលា t នៃចលនារបស់រាងកាយ៖

រាងកាយធ្លាក់ដោយសេរីតាមអ័ក្ស OY ដូច្នេះល្បឿននៃចលនារបស់វា និងកម្ពស់នៃការធ្លាក់ត្រូវបានកំណត់ដោយរូបមន្ត៖

ម៉ូឌុលនៃល្បឿននៃរាងកាយនៅចំណុចបំពាននៃគន្លងអាចត្រូវបានគណនាដោយប្រើ

ទ្រឹស្តីបទពីថាហ្គោរ៖

កិច្ចការទី 3. ដុំថ្មមួយត្រូវបានបោះចោលដោយផ្ដេកពីច្រាំងថ្មដែលមានកំពស់ 20 ម៉ែត្រចូលទៅក្នុងសមុទ្រ។ តើ​ដុំ​ថ្ម​បោះ​ក្នុង​ល្បឿន​ប៉ុន្មាន​បើ​ធ្លាក់​ចូល​ទឹក​ចម្ងាយ ១៦ ម៉ែត្រ​ពី​ថ្ម? តើ​ថ្ម​ធ្លាក់​ចូល​សមុទ្រ​មាន​ល្បឿន​ប៉ុន្មាន? មិនអើពើនឹងភាពធន់នឹងខ្យល់។

ការវិភាគបញ្ហារាងកាយ។ ល្បឿនដំបូងនៃថ្មត្រូវបានដឹកនាំដោយផ្ដេក។ ថ្មធ្លាក់ដោយសេរី។ នេះមានន័យថាចលនានៃរាងកាយតាមអ័ក្ស OX គឺឯកសណ្ឋាន ហើយតាមអ័ក្ស OY វាត្រូវបានបង្កើនល្បឿនស្មើគ្នា ដោយគ្មានល្បឿនដំបូងជាមួយនឹងការបង្កើនល្បឿន g ។

សំណួរសាកល្បង

1. តើ​យើង​ទទួល​យក​ភាព​សាមញ្ញ​អ្វី​ខ្លះ​ពេល​ដោះ​ស្រាយ​បញ្ហា​សម្រាប់​ចលនា​របស់​សាកសព​ក្រោម​សកម្មភាព​ទំនាញ? 2. សរសេរសមីការនៃចលនានៃរាងកាយមួយនៅក្រោមសកម្មភាពនៃទំនាញក្នុងទម្រង់ទូទៅ។ 3. តើគន្លងរបស់រាងកាយដែលបោះបញ្ឈរគឺជាអ្វី? ផ្ដេក? 4. តើធ្វើដូចម្តេចដើម្បីកំណត់ជួរហោះហើរសម្រាប់រាងកាយបោះផ្ដេក? ទម្លាក់កម្ពស់? ល្បឿន​ចលនា?

លំហាត់លេខ 34

អនុវត្តភារកិច្ចពិចារណាថាមិនមានភាពធន់ទ្រាំនឹងខ្យល់។

1. រាងកាយទីមួយត្រូវបានគេបោះបញ្ឈរឡើងលើទីពីរ - បញ្ឈរចុះក្រោមទីបីត្រូវបានបញ្ចេញ។ តើ​រាងកាយ​មួយ​ណា​ដែល​មាន​ល្បឿន​លឿន​ជាង​គេ?

2. រាងកាយផ្លាស់ទីតែនៅក្រោមឥទ្ធិពលនៃទំនាញផែនដី។ ប្រព័ន្ធកូអរដោណេត្រូវបានជ្រើសរើសដើម្បីឱ្យអ័ក្ស OX ត្រូវបានដឹកនាំដោយផ្ដេក អ័ក្ស DY ត្រូវបានដឹកនាំបញ្ឈរឡើងលើ។ ពិពណ៌នាដោយការបំពេញគំនូរពន្យល់ លក្ខណៈនៃចលនារបស់រាងកាយ ប្រសិនបើ៖

3. បាល់មួយត្រូវបានបោះបញ្ឈរឡើងលើពីផ្ទៃផែនដីជាមួយនឹងល្បឿនដំបូង 20 m/s ។ កំណត់: ក) ល្បឿននៃចលនានិងចលនានៃបាល់ 3 s បន្ទាប់ពីការចាប់ផ្តើមនៃចលនា; ខ) ពេលវេលាលើក និងកម្ពស់អតិបរមានៃបាល់។

4. ព្រួញមួយត្រូវបានបាញ់ផ្តេកពីដំបូលផ្ទះក្នុងកម្ពស់ 45 ម៉ែត្រជាមួយនឹងល្បឿនដំបូង 20 m/s ។ តើ​ត្រូវ​ប្រើ​ពេល​ប៉ុន្មាន​ទើប​ព្រួញ​បុក​ដី? តើជួរ និងចលនារបស់ព្រួញនឹងទៅជាយ៉ាងណា?

5. បាល់ពីរស្ថិតនៅលើបញ្ឈរដូចគ្នានៅចម្ងាយ 10 ម៉ែត្រពីគ្នាទៅវិញទៅមក។ ក្នុងពេលជាមួយគ្នានេះ បាល់ខាងលើត្រូវបានបោះបញ្ឈរចុះក្រោមជាមួយនឹងល្បឿនដំបូង 25 m/s ហើយគ្រាប់ខាងក្រោមត្រូវបានបញ្ចេញយ៉ាងសាមញ្ញ។ តើ​ត្រូវ​ប្រើ​ពេល​ប៉ុន្មាន​ទើប​បាល់​ប៉ះ​គ្នា?

6. តួលេខបង្ហាញពីទីតាំងរបស់បាល់រៀងរាល់ 0.1 វិនាទីនៃចលនា។ កំណត់​ការ​ពន្លឿន​ការ​ធ្លាក់​ដោយ​សេរី ប្រសិនបើ​ផ្នែក​នៃ​ក្រឡាចត្រង្គ​នីមួយៗ​មាន 5 សង់ទីម៉ែត្រ។

7. ដំណក់ទឹកធ្លាក់ចេញពីទឹកកកលើដំបូល។ តើ​ការ​ធ្លាក់​ចុះ​នឹង​ឆ្លង​កាត់​ផ្លូវ​អ្វី​ក្នុង​វិនាទី​ទី​បួន​បន្ទាប់​ពី​ការ​បែក​គ្នា?

8. ពិចារណាដោយឯករាជ្យនូវចលនារបស់រាងកាយដែលបោះនៅមុំមួយទៅជើងមេឃ ហើយទទួលបានសមីការដែលពិពណ៌នាអំពីចលនានេះ។

9. បង្កើតការឆ្លើយឆ្លងរវាងកម្លាំង និងរូបមន្តសម្រាប់ការកំណត់របស់វា។

កិច្ចការពិសោធន៍

ដាក់រាងកាយធ្ងន់តូចមួយនៅលើគែមតុហើយរុញវា។ ដោយប្រើតែបន្ទាត់មួយ ព្យាយាមកំណត់ល្បឿនដែលអ្នកបានផ្តល់ឱ្យរាងកាយ។

រូបវិទ្យា និងបច្ចេកវិទ្យានៅអ៊ុយក្រែន

Abram Fedorovich Ioffe (1880-1960) - រូបវិទូសូវៀតឆ្នើមអ៊ុយក្រែន អ្នកសិក្សា អ្នករៀបចំវិទ្យាសាស្ត្រ ដែលបានចុះក្នុងប្រវត្តិសាស្ត្រជា "បិតារូបវិទ្យាសូវៀត" "Papa Ioffe" ។

សមិទ្ធិផលវិទ្យាសាស្ត្រសំខាន់ៗរបស់ A. F. Ioffe ត្រូវបានផ្សារភ្ជាប់ជាមួយនឹងការសិក្សាអំពីលក្ខណៈសម្បត្តិអគ្គិសនី សារធាតុ photoelectric និងមេកានិចនៃគ្រីស្តាល់។ គាត់គឺជាមនុស្សដំបូងគេដែលដាក់ចេញនូវសម្មតិកម្មថា semiconductors អាចផ្តល់នូវការបំប្លែងថាមពលវិទ្យុសកម្មទៅជាថាមពលអគ្គិសនីប្រកបដោយប្រសិទ្ធភាព (ថាមពលពន្លឺព្រះអាទិត្យកំពុងអភិវឌ្ឍនាពេលបច្ចុប្បន្ននេះបើយោងតាមគោលការណ៍នេះ)។ A. F. Ioffe ស្របជាមួយ R. Millikan គឺជាអ្នកដំបូងគេដែលកំណត់បន្ទុករបស់អេឡិចត្រុង។ គាត់បានផ្តួចផ្តើមបង្កើតវិទ្យាស្ថានរូបវន្ត និងបច្ចេកទេស ជាពិសេសនៅ Kharkov និង Dnieper បានបង្កើតសាលាវិទ្យាសាស្ត្រដ៏ល្បីល្បាញលើពិភពលោក។

អ្នកឈ្នះរង្វាន់ណូបែលនាពេលអនាគត P. L. Kapitsa, N. N. Semenov, L. D. Landau, I. E. Tamm បានធ្វើការក្រោមការណែនាំរបស់ A. F. Ioffe ក៏ដូចជាអ្នកវិទ្យាសាស្ត្រឆ្នើមដែលបានរួមចំណែកយ៉ាងសំខាន់ចំពោះវិទ្យាសាស្ត្រពិភពលោក៖ A. I. Alikhanov, L. A. Artsimovich, M. P. Bronstein, Ya. B. Zeldovich, I. K. Kikoin, B. G. Konstantinov, I. V. Kurchatov, Yu. B. Khariton និងអ្នកផ្សេងទៀតជាច្រើន។

នៅឆ្នាំ 1960 ឈ្មោះរបស់ A.F. Ioffe ត្រូវបានផ្តល់ទៅឱ្យវិទ្យាស្ថានរូបវិទ្យា-បច្ចេកទេសនៅ Leningrad (ឥឡូវ St. Petersburg) ដែលជារណ្ដៅនៅលើឋានព្រះច័ន្ទ ដែលជាភពតូចមួយនៃប្រព័ន្ធព្រះអាទិត្យលេខ 5222 ផ្លូវមួយក្នុងទីក្រុង Berlin (ប្រទេសអាល្លឺម៉ង់) ត្រូវបានគេដាក់ឈ្មោះតាម អ្នក​វិទ្យាសាស្ត្រ។

នេះគឺជាសម្ភារៈនៃសៀវភៅសិក្សា។