ម៉ោង c= ម៉ោងឃ , (4.7)

កន្លែងណា ម៉ោងគគឺជាចម្ងាយពីផ្ទៃទំនេរនៃអង្គធាតុរាវទៅកណ្តាលទំនាញ ម;

h ឃគឺជាចម្ងាយពីផ្ទៃទំនេរនៃអង្គធាតុរាវទៅកណ្តាលនៃសម្ពាធ ម.

ប្រសិនបើសម្ពាធខ្លះក៏ធ្វើសកម្មភាពលើផ្ទៃទំនេរនៃអង្គធាតុរាវដែរ។ រ បន្ទាប់មកកម្លាំងនៃសម្ពាធលើសសរុបនៅលើជញ្ជាំងរាបស្មើគឺស្មើនឹង៖

រ = (រ + ρ · g· ម៉ោង) ច, (4.8)

កន្លែងណា រ គឺជាសម្ពាធដែលធ្វើសកម្មភាពលើផ្ទៃទំនេរនៃអង្គធាតុរាវ ប៉ា.

សំណួរនៃការកំណត់កម្លាំងសម្ពាធនៃអង្គធាតុរាវនៅលើជញ្ជាំងសំប៉ែតត្រូវបានជួបប្រទះជាញឹកញាប់នៅពេលគណនាកម្លាំងនៃធុង បំពង់ និងរចនាសម្ព័ន្ធធារាសាស្ត្រផ្សេងៗ។

សម្ពាធរាវលើផ្ទៃស៊ីឡាំង។

ផ្ដេកសមាសធាតុកម្លាំងសម្ពាធនៅលើផ្ទៃស៊ីឡាំង សូមមើលរូបភព។ ៤.៥គឺស្មើនឹងកម្លាំងសម្ពាធសារធាតុរាវនៅលើការព្យាករបញ្ឈរនៃផ្ទៃនេះហើយត្រូវបានកំណត់ដោយរូបមន្ត៖

រ x = ρ · g· ម៉ោងគ ច y , (4.9)

កន្លែងណា រ Xគឺជាសមាសធាតុផ្តេកនៃកម្លាំងសម្ពាធលើផ្ទៃស៊ីឡាំង។ ហ;

ហ្វីគឺជាការព្យាករបញ្ឈរនៃផ្ទៃ ម ២.

បញ្ឈរសមាសធាតុកម្លាំងសម្ពាធគឺស្មើនឹងទំនាញនៃអង្គធាតុរាវក្នុងបរិមាណនៃតួសម្ពាធ ហើយត្រូវបានកំណត់ដោយរូបមន្ត៖

រ y= ρ · g· វ, (4.10)

កន្លែងណា រនៅគឺជាសមាសធាតុបញ្ឈរនៃកម្លាំងសម្ពាធលើផ្ទៃស៊ីឡាំង។ ហ;

វ- បរិមាណសរុបដែលទទួលបានជាលទ្ធផលនៃការបូកសរុបនៃបរិមាណបឋម ΔV , ម ៣.

បរិមាណ វ បានហៅ សម្ពាធរាងកាយនិងជាបរិមាណនៃអង្គធាតុរាវដែលត្រូវបានចងពីខាងលើដោយកម្រិតនៃផ្ទៃទំនេរនៃអង្គធាតុរាវ ពីខាងក្រោមដោយផ្ទៃកោងដែលគេចាត់ទុកថាជាជញ្ជាំងដែលសើមដោយអង្គធាតុរាវ និងពីជ្រុងដោយផ្ទៃបញ្ឈរដែលកាត់តាមព្រំដែននៃជញ្ជាំង។

កម្លាំងសម្ពាធសារធាតុរាវសរុប កំណត់ជាកម្លាំងលទ្ធផល R xនិង RUយោងតាមរូបមន្ត៖

រ = √ទំ x 2 + ទំ y 2 , (4.11)

កន្លែងណា រ គឺជាកម្លាំងសរុបនៃសម្ពាធរាវលើផ្ទៃស៊ីឡាំង ហ.

ការចាក់ថ្នាំ β ដែលផ្សំឡើងដោយលទ្ធផលជាមួយនឹងផ្តេក ត្រូវបានកំណត់ពីលក្ខខណ្ឌដោយរូបមន្ត៖

tgβ = រ y / រ x, (4.12)

កន្លែងណា β គឺជាមុំដែលបង្កើតឡើងដោយលទ្ធផលជាមួយនឹងផ្តេក ព្រឹល.

សម្ពាធរាវលើជញ្ជាំងបំពង់។

ចូរកំណត់កម្លាំងនៃសម្ពាធ រ រាវនៅលើជញ្ជាំងនៃបំពង់ជុំជាមួយនឹងវែងមួយ។ លីត្រ ជាមួយនឹងអង្កត់ផ្ចិតខាងក្នុង ឃ .

ការធ្វេសប្រហែសនៃម៉ាសនៃអង្គធាតុរាវនៅក្នុងបំពង់យើងបង្កើតសមីការលំនឹង៖

ទំ· លីត្រ· ឃ = ទំ x= ទំ y= ទំ , (4.13)

កន្លែងណា លីត្រ· ឃ គឺជាតំបន់នៃផ្នែក diametrical នៃបំពង់, ម ២;

ទំគឺជាកម្លាំងដែលចង់បាននៃសម្ពាធសារធាតុរាវនៅលើជញ្ជាំងបំពង់, ហ.

ទាមទារ កម្រាស់ជញ្ជាំងបំពង់ ត្រូវបានកំណត់ដោយរូបមន្ត៖

δ = ទំ· ឃ / (2σ ), (4.14)

កន្លែងណា σ គឺជាភាពតានតឹង tensile ដែលអាចអនុញ្ញាតបាននៃសម្ភារៈជញ្ជាំង, ប៉ា.

ទទួលបានដោយរូបមន្ត ( 4.14 ) លទ្ធផលជាធម្មតាកើនឡើង α

δ = ទំ· ឃ / (2σ ) + α , (4.15)

កន្លែងណា α - កត្តាសុវត្ថិភាពដែលគិតគូរពីភាពច្រេះដែលអាចកើតមាន ភាពមិនត្រឹមត្រូវនៃ ebb ។ល។

α = 3…7 ។

នីតិវិធីការងារ

៥.២. ស្គាល់ខ្លួនអ្នកជាមួយនឹងឧបករណ៍វាស់សម្ពាធ។

៥.៣. បំលែងវិមាត្រសម្ពាធនៃប្រព័ន្ធបច្ចេកទេសផ្សេងៗទៅជាវិមាត្រសម្ពាធនៃប្រព័ន្ធ SI អន្តរជាតិ - ប៉ា:

740 mmHg សិល្បៈ។ ;

2300 mm w.c. សិល្បៈ។ ;

1.3 នៅ;

2.4 របារ;

0,6 គីឡូក្រាម / សង់ទីម៉ែត្រ 2;

2500 N/cm2.

៥.៤. ដោះស្រាយ​បញ្ហា:

៥.៤.១. ធុងបើកចំហរាងចតុកោណត្រូវបានរចនាឡើងដើម្បីផ្ទុកទឹក។ កំណត់កម្លាំងសម្ពាធលើជញ្ជាំង និងបាតធុង ប្រសិនបើទទឹង ក , ប្រវែង ខ , កម្រិតសំឡេង វ . យកទិន្នន័យពី ផ្ទាំង។ ៥.១ (ជម្រើសសេស ).

តារាង 5.1

ទិន្នន័យសម្រាប់វ៉ារ្យ៉ង់សេស (ប្រការ ៥.៤.១។)

ជម្រើស	ជម្រើស
វី, ម ៣
មួយ, ម
b, ម
ជម្រើស	ជម្រើស
វី, ម ៣
មួយ, ម
b, ម

៥.៤.២. កំណត់កម្លាំងនៃសម្ពាធរាវលើផ្ទៃខាងក្រោម និងចំហៀងនៃស៊ីឡាំងដែលមានទីតាំងនៅបញ្ឈរ ដែលទឹកត្រូវបានរក្សាទុក ប្រសិនបើអង្កត់ផ្ចិតនៃស៊ីឡាំងត្រូវគ្នានឹងចំនួនអក្សរដែលមានឈ្មោះ (លិខិតឆ្លងដែន) នៅក្នុង ម,ហើយកម្ពស់នៃស៊ីឡាំងគឺជាចំនួនអក្សរនៅក្នុងនាមត្រកូលនៅក្នុង ម (ជម្រើសសូម្បីតែ ).

៥.៥. ធ្វើការសន្និដ្ឋាន។

៦.១. គូរដ្យាក្រាមឧបករណ៍សម្រាប់វាស់សម្ពាធ៖ រូប។ 4.1 ឧបករណ៍វាស់ស្ទង់រាវ ( វ៉ារ. ១…៦; ១៩…២៤), អង្ករ។ 4.2 រង្វាស់សម្ពាធ និងរង្វាស់ខ្វះចន្លោះ ( វ៉ារ. ៧…១២; ២៥…៣០) និងរូបភព។ 4.3 រង្វាស់សម្ពាធឌីផេរ៉ង់ស្យែល ( វ៉ារ. ១៣…១៨; ៣១…៣៦) អនុវត្តមុខតំណែង និងផ្តល់ការបញ្ជាក់។ ផ្តល់ការពិពណ៌នាសង្ខេបនៃគ្រោងការណ៍។

៦.២. សរសេរការបំប្លែងវិមាត្រសម្ពាធនៃប្រព័ន្ធបច្ចេកទេសផ្សេងៗទៅជាវិមាត្រសម្ពាធនៃប្រព័ន្ធ SI អន្តរជាតិ - ប៉ា (៥.៣.).

៦.៣. ដោះស្រាយបញ្ហាមួយដែលបានផ្តល់ឱ្យ p.p. ៥.៤.១និង 5.4.2 យោងតាមជម្រើសដែលបានជ្រើសរើស ជាលេខដែលត្រូវគ្នានឹងលេខស៊េរីរបស់សិស្សនៅក្នុងទិនានុប្បវត្តិនៅលើទំព័រ PAPP ។

៦.៤. សរសេរសេចក្តីសន្និដ្ឋានអំពីការងារដែលបានធ្វើ។

7 សំណួរសុវត្ថិភាព

៧.១. តើសម្ពាធត្រូវបានវាស់នៅក្នុងឯកតាអ្វីខ្លះ?

៧.២. តើអ្វីជាសម្ពាធដាច់ខាត និងរង្វាស់?

៧.៣. តើម៉ាស៊ីនបូមធូលីគឺជាអ្វី របៀបកំណត់សម្ពាធដាច់ខាតនៅក្នុងម៉ាស៊ីនបូមធូលី?

៧.៤. តើ​ឧបករណ៍​អ្វី​ខ្លះ​ដែល​ត្រូវ​បាន​គេ​ប្រើ​ដើម្បី​វាស់​សម្ពាធ និង​សុញ្ញកាស?

៧.៥. តើច្បាប់របស់ Pascal ត្រូវបានបង្កើតឡើងយ៉ាងដូចម្តេច? តើកម្លាំងសង្កត់របស់សារពត៌មានធារាសាស្ត្រត្រូវបានកំណត់យ៉ាងដូចម្តេច?

៧.៦. តើកម្លាំងនៃសម្ពាធរាវលើជញ្ជាំងរាបស្មើ បញ្ឈរ ផ្ដេក និងទំនោរត្រូវបានកំណត់យ៉ាងដូចម្តេច? តើកម្លាំងនេះដឹកនាំដោយរបៀបណា? តើ​ចំណុច​ណា​នៃ​កម្មវិធី​របស់​វា?

ការអនុវត្តលេខ ៥

ការសិក្សាអំពីឧបករណ៍បូមទឹក ការគណនារបស់វា។

ការអនុវត្តនិងតំបន់នៃការដាក់ប្រាក់

កម្មវត្ថុ

១.១. ការសិក្សាអំពីឧបករណ៍នៃធុង sedimentation ផ្សេងៗ។

១.២. បណ្ដុះបណ្ដាលជំនាញដើម្បីកំណត់ផលិតភាព និងតំបន់នៃដីល្បាប់នៃស្នប់។

9. ការកំណត់កម្លាំងសម្ពាធនៃអង្គធាតុរាវនៅពេលសម្រាកលើផ្ទៃរាបស្មើ។ មជ្ឈមណ្ឌលសម្ពាធ

ដើម្បីកំណត់កម្លាំងនៃសម្ពាធ យើងនឹងពិចារណាវត្ថុរាវដែលនៅសម្រាកទាក់ទងទៅនឹងផែនដី។ ប្រសិនបើយើងជ្រើសរើសផ្ទៃផ្ដេកតាមអំពើចិត្ត ω នៅក្នុងអង្គធាតុរាវ នោះ បានផ្តល់ថា p atm = p 0 ធ្វើសកម្មភាពលើផ្ទៃទំនេរ សម្ពាធលើសត្រូវបានបញ្ចេញលើ ω:

R iz = ρghω ។ (មួយ)

ចាប់តាំងពីក្នុង (1) ρgh ω គ្មានអ្វីក្រៅពី mg ទេ ចាប់តាំងពី h ω និង ρV = m សម្ពាធលើសគឺស្មើនឹងទម្ងន់នៃសារធាតុរាវដែលមាននៅក្នុងបរិមាណ h ω ។ បន្ទាត់នៃសកម្មភាពនៃកម្លាំងនេះឆ្លងកាត់កណ្តាលនៃតំបន់ωហើយត្រូវបានដឹកនាំតាមបណ្តោយធម្មតាទៅផ្ទៃផ្ដេក។

រូបមន្ត (1) មិនមានបរិមាណតែមួយដែលនឹងកំណត់លក្ខណៈរូបរាងរបស់នាវានោះទេ។ ដូច្នេះ R izb មិនអាស្រ័យលើរូបរាងរបស់នាវានោះទេ។ ដូច្នេះ ការសន្និដ្ឋានដ៏សំខាន់បំផុតមួយកើតឡើងពីរូបមន្ត (1) ដែលហៅថា ភាពផ្ទុយគ្នានៃធារាសាស្ត្រ- ជាមួយនឹងរូបរាងផ្សេងគ្នានៃនាវាប្រសិនបើ p 0 ដូចគ្នាលេចឡើងនៅលើផ្ទៃទំនេរនោះប្រសិនបើដង់ស៊ីតេρ, តំបន់ωនិងកម្ពស់ h គឺស្មើគ្នានោះសម្ពាធដែលបានបញ្ចេញនៅលើបាតផ្ដេកគឺដូចគ្នា។

នៅពេលដែលយន្តហោះខាងក្រោមមានទំនោរ ការសើមនៃផ្ទៃជាមួយនឹងផ្ទៃ ω កើតឡើង។ ដូច្នេះ មិនដូចករណីមុនទេ នៅពេលដែលបាតដាក់ក្នុងយន្តហោះផ្តេក វាមិនអាចនិយាយបានថាសម្ពាធថេរនោះទេ។

ដើម្បីកំណត់វា យើងបែងចែកតំបន់ ω ទៅជាតំបន់បឋម dω ដែលណាមួយត្រូវទទួលរងសម្ពាធ

តាមនិយមន័យនៃកម្លាំងសម្ពាធ

ដែល dP ត្រូវបានដឹកនាំតាមធម្មតាទៅតំបន់ω។

ឥឡូវនេះ ប្រសិនបើយើងកំណត់កម្លាំងសរុបដែលធ្វើសកម្មភាពលើផ្ទៃ ω នោះតម្លៃរបស់វាគឺ៖

ដោយបានកំណត់ពាក្យទីពីរក្នុង (3) យើងរកឃើញ Р abs ។

Pabs \u003d ω (ទំ 0 + h c. e) ។ (4)

យើងបានទទួលកន្សោមដែលចង់បានសម្រាប់កំណត់សម្ពាធដែលធ្វើសកម្មភាពលើផ្ដេក និងទំនោរ

យន្តហោះ៖ R izb និង R abs ។

ពិចារណាចំណុច C មួយបន្ថែមទៀតដែលជាកម្មសិទ្ធិរបស់តំបន់ω កាន់តែច្បាស់ ចំណុចនៃចំណុចកណ្តាលនៃទំនាញនៃតំបន់សើមω។ នៅចំណុចនេះកម្លាំង P 0 = ρ 0 ωធ្វើសកម្មភាព។

កម្លាំងធ្វើសកម្មភាពនៅចំណុចផ្សេងទៀតដែលមិនស្របនឹងចំណុច C ។

មជ្ឈមណ្ឌលសម្ពាធ

ចំណុចដែលបន្ទាត់នៃសកម្មភាពនៃលទ្ធផលនៃកម្លាំងសម្ពាធនៃបរិស្ថាន (រាវ ឧស្ម័ន) បានអនុវត្តទៅលើរាងកាយសម្រាក ឬផ្លាស់ទីប្រសព្វគ្នាជាមួយនឹងយន្តហោះមួយចំនួនដែលគូសនៅក្នុងខ្លួន។ ឧទាហរណ៍សម្រាប់ស្លាបយន្តហោះ ( អង្ករ។ ) C. ឃ. ត្រូវបានកំណត់ជាចំណុចប្រសព្វនៃបន្ទាត់នៃសកម្មភាពនៃកម្លាំងខ្យល់ជាមួយនឹងយន្តហោះនៃអង្កត់ធ្នូស្លាប; សម្រាប់តួនៃបដិវត្តន៍ (តួរបស់រ៉ុក្កែត នាវាអាកាស អណ្តូងរ៉ែ។ វ៉ិចទ័រនៃចំណុចកណ្តាលនៃទំនាញនៃរាងកាយ។

ទីតាំងនៃចំណុចកណ្តាលនៃទំនាញគឺអាស្រ័យលើរូបរាងរបស់រាងកាយ ហើយសម្រាប់រាងកាយដែលមានចលនា វាក៏អាចអាស្រ័យលើទិសដៅនៃចលនា និងលើលក្ខណៈសម្បត្តិនៃបរិស្ថាន (ការបង្ហាប់របស់វា)។ ដូច្នេះនៅស្លាបយន្តហោះ អាស្រ័យលើរូបរាងរបស់ airfoil របស់វា ទីតាំងនៃ airfoil កណ្តាលអាចផ្លាស់ប្តូរជាមួយនឹងការផ្លាស់ប្តូរមុំនៃការវាយប្រហារα ឬវាអាចនៅមិនផ្លាស់ប្តូរ ("ទម្រង់ជាមួយ airfoil កណ្តាលថេរ" ); ក្នុងករណីចុងក្រោយ x ស៊ីឌី ≈ 0,25ខ (អង្ករ។ ) នៅពេលផ្លាស់ទីក្នុងល្បឿន supersonic ចំណុចកណ្តាលនៃទំនាញផ្លាស់ប្តូរយ៉ាងខ្លាំងឆ្ពោះទៅកាន់កន្ទុយដោយសារតែឥទ្ធិពលនៃការបង្ហាប់ខ្យល់។

ការផ្លាស់ប្តូរទីតាំងនៃម៉ាស៊ីនកណ្តាលនៃវត្ថុផ្លាស់ទី (យន្តហោះ រ៉ុក្កែត អណ្តូងរ៉ែ ជាដើម) ប៉ះពាល់យ៉ាងខ្លាំងដល់ស្ថេរភាពនៃចលនារបស់វា។ ដើម្បីឱ្យចលនារបស់ពួកគេមានស្ថេរភាពនៅក្នុងព្រឹត្តិការណ៍នៃការផ្លាស់ប្តូរដោយចៃដន្យនៅក្នុងមុំនៃការវាយប្រហារ a ខ្យល់កណ្តាលត្រូវតែផ្លាស់ប្តូរដូច្នេះថាពេលនៃកម្លាំងខ្យល់អំពីចំណុចកណ្តាលនៃទំនាញធ្វើឱ្យវត្ថុត្រឡប់ទៅទីតាំងដើមរបស់វាវិញ (សម្រាប់ ឧទាហរណ៍ជាមួយនឹងការកើនឡើងនៅក្នុង a ខ្យល់កណ្តាលត្រូវតែផ្លាស់ប្តូរឆ្ពោះទៅរកកន្ទុយ) ។ ដើម្បីធានាបាននូវស្ថេរភាព វត្ថុតែងតែត្រូវបានបំពាក់ដោយអង្គភាពកន្ទុយសមស្រប។

ពន្លឺ៖ Loitsyansky L. G. , មេកានិចនៃរាវនិងឧស្ម័ន, ទី 3 ed., M. , 1970; Golubev V.V., ការបង្រៀនអំពីទ្រឹស្តីនៃស្លាប, M. - L., 1949 ។

ទីតាំងនៃកណ្តាលនៃសម្ពាធលំហូរនៅលើស្លាប: ខ - អង្កត់ធ្នូ; α - មុំនៃការវាយប្រហារ; ν - វ៉ិចទ័រល្បឿនលំហូរ; x dc - ចម្ងាយនៃកណ្តាលនៃសម្ពាធពីច្រមុះនៃរាងកាយ។

សព្វវចនាធិប្បាយសូវៀតដ៏អស្ចារ្យ។ - អិមៈសព្វវចនាធិប្បាយសូវៀត. 1969-1978 .

សូមមើលអ្វីដែល "មជ្ឈមណ្ឌលសម្ពាធ" មាននៅក្នុងវចនានុក្រមផ្សេងទៀត៖

នេះគឺជាចំណុចនៃរាងកាយដែលពួកគេប្រសព្វគ្នា: បន្ទាត់នៃសកម្មភាពនៃកម្លាំងលទ្ធផលនៃសម្ពាធលើរាងកាយនៃបរិស្ថាននិងយន្តហោះមួយចំនួនដែលបានគូរនៅក្នុងរាងកាយ។ ទីតាំងនៃចំណុចនេះអាស្រ័យទៅលើរូបរាងរបស់រាងកាយ ហើយចំពោះរូបកាយដែលមានចលនាក៏អាស្រ័យទៅលើលក្ខណៈសម្បត្តិរបស់វត្ថុជុំវិញដែរ ... ... Wikipedia

ចំណុចមួយដែលបន្ទាត់នៃសកម្មភាពនៃលទ្ធផលនៃកម្លាំងសម្ពាធនៃបរិស្ថាន (រាវ ឧស្ម័ន) បានអនុវត្តទៅលើរាងកាយនៅពេលសម្រាក ឬផ្លាស់ទីប្រសព្វគ្នាជាមួយនឹងយន្តហោះជាក់លាក់មួយនៅក្នុងរាងកាយ។ ឧទាហរណ៍ សម្រាប់​ស្លាប​យន្តហោះ (រូប) គ.ឃ. កំណត់ ...... សព្វវចនាធិប្បាយរូបវិទ្យា

ចំណុចតាមលក្ខខណ្ឌនៃការអនុវត្តនៃកម្លាំងលំហអាកាសដែលជាលទ្ធផលដែលដើរតួក្នុងការហោះហើរលើយន្តហោះ កាំជ្រួច។ល។ ទីតាំងនៃសម្ពាធកណ្តាលអាស្រ័យជាចម្បងទៅលើទិសដៅ និងល្បឿននៃលំហូរខ្យល់ដែលកំពុងមកដល់ ក៏ដូចជាផ្នែកខាងក្រៅ ... ... វចនានុក្រមសមុទ្រ

នៅក្នុង hydroaeromechanics ចំណុចនៃការអនុវត្តនៃកម្លាំងលទ្ធផលដែលធ្វើសកម្មភាពលើរាងកាយផ្លាស់ទី ឬសម្រាកនៅក្នុងអង្គធាតុរាវ ឬឧស្ម័ន។ * * * មជ្ឈមណ្ឌលសម្ពាធ មជ្ឈមណ្ឌលសម្ពាធ ក្នុង hydroaeromechanics ចំណុចនៃការអនុវត្តកម្លាំងលទ្ធផលដែលធ្វើសកម្មភាពលើរាងកាយ ... ... វចនានុក្រមសព្វវចនាធិប្បាយ

កណ្តាលនៃសម្ពាធ- ចំណុចដែលលទ្ធផលនៃកម្លាំងសម្ពាធត្រូវបានអនុវត្ត ដែលធ្វើសកម្មភាពពីផ្នែកម្ខាងនៃអង្គធាតុរាវ ឬឧស្ម័ននៅលើរាងកាយដែលកំពុងផ្លាស់ទី ឬសម្រាកនៅក្នុងពួកគេ។ ប្រធានបទវិស្វកម្មទូទៅ… សៀវភៅណែនាំអ្នកបកប្រែបច្ចេកទេស

នៅក្នុង hydroaeromechanics ចំណុចនៃការអនុវត្តនៃកម្លាំងលទ្ធផលដែលធ្វើសកម្មភាពលើរាងកាយផ្លាស់ទី ឬសម្រាកនៅក្នុងអង្គធាតុរាវ ឬឧស្ម័ន ... វចនានុក្រមសព្វវចនាធិប្បាយធំ

ចំណុច​នៃ​ការ​អនុវត្ត​នៃ​លទ្ធផល​នៃ​កម្លាំង​លំហអាកាស​។ គោលគំនិតរបស់ C. D. អាចអនុវត្តបានចំពោះទម្រង់ ស្លាបយន្តហោះ។ ក្នុងករណីប្រព័ន្ធរាបស្មើ នៅពេលដែលកម្លាំងនៅពេលក្រោយ (Z) ឆ្លងកាត់ (Mx) និងពេលតាមដាន (My) អាចត្រូវបានធ្វេសប្រហែស (សូមមើល កម្លាំងខ្យល់ និង ...... សព្វវចនាធិប្បាយបច្ចេកវិទ្យា

កណ្តាលនៃសម្ពាធ- slėgimo centras statusas T sritis automatika atitikmenys: angl ។ មជ្ឈមណ្ឌលសម្ពាធ vok ។ Angriffsmittelpunkt, m; Druckmittelpunkt, m; Druckpunkt, m rus ។ កណ្តាលនៃសម្ពាធ, m pranc ។ មជ្ឈមណ្ឌល de Poussee, m … Automatikos terminų žodynas

កណ្តាលនៃសម្ពាធ- slėgio centras statusas T sritis fizika atitikmenys: engl. មជ្ឈមណ្ឌលសម្ពាធ vok ។ Druckmittelpunkt, m rus ។ កណ្តាលនៃសម្ពាធ, m pranc ។ មជ្ឈមណ្ឌលសម្ពាធ, m … Fizikos terminų žodynas

កណ្តាលនៃសម្ពាធ សព្វវចនាធិប្បាយ "អាកាសចរណ៍"

កណ្តាលនៃសម្ពាធ- ចំណុចកណ្តាលនៃសម្ពាធ - ចំណុចនៃការអនុវត្តនៃកម្លាំងលំហអាកាសលទ្ធផល។ គោលគំនិតរបស់ C. D. អាចអនុវត្តបានចំពោះទម្រង់ ស្លាប និងយន្តហោះ។ ក្នុងករណីប្រព័ន្ធរាបស្មើ នៅពេលដែលកម្លាំងក្រោយ (Z) ឆ្លងកាត់ (Mx) និងបទ (My) អាចត្រូវបានគេមិនយកចិត្តទុកដាក់ ... ... សព្វវចនាធិប្បាយ "អាកាសចរណ៍"

សៀវភៅ

• ប្រវត្តិវិទូនៃយុគសម័យដែក Gordon Alexander Vladimirovich ។ សៀវភៅនេះពិនិត្យមើលការរួមចំណែករបស់អ្នកវិទ្យាសាស្ត្រសូវៀតក្នុងការអភិវឌ្ឍន៍វិទ្យាសាស្ត្រប្រវត្តិសាស្ត្រ។ អ្នកនិពន្ធព្យាយាមស្តារការតភ្ជាប់នៃដង។ គាត់ជឿថា ប្រវតិ្តសាស្រ្តមិនសម...

Quantum Optics (ឯកសារ)

Wave Optics (ឯកសារ)

រូបវិទ្យា​ម៉ូលេគុល (ឯកសារ)

Spurs សម្រាប់ការប្រឡង Deviantology (សន្លឹកបន្លំ)

Spurs - នៅលើអុបទិក និងរូបវិទ្យាអាតូមិក (ឯកសារ)

ការធ្វើតេស្ត - ម៉ាស៊ីនធារាសាស្ត្រនិងម៉ាស៊ីនធារាសាស្ត្រ។ ផ្នែកទី 2. Hydrodynamics (ការងារមន្ទីរពិសោធន៍)

ធារាសាស្ត្រ។ គោលការណ៍ណែនាំ និងភារកិច្ចសម្រាប់ការងារវគ្គសិក្សា (ឯកសារ)

n1.doc

មជ្ឈមណ្ឌលសម្ពាធ

T.K.r 0 ត្រូវបានបញ្ជូនទៅគ្រប់ចំណុចទាំងអស់នៃផ្ទៃ A ស្មើៗគ្នា បន្ទាប់មក F 0 របស់វានឹងត្រូវបានអនុវត្តនៅកណ្តាលម៉ាស់នៃផ្ទៃ A. ដើម្បីស្វែងរកចំណុចនៃការអនុវត្តនៃកម្លាំងសម្ពាធ F W ពីទម្ងន់នៃអង្គធាតុរាវ (t.D)។ យើងអនុវត្តទ្រឹស្តីបទនៃមេកានិកដោយយោងទៅតាម៖ គ្រានៃកម្លាំងលទ្ធផលអំពីអ័ក្ស x គឺស្មើនឹងផលបូកនៃគ្រានៃកម្លាំងសមាសធាតុ។

Y d - កូអរដោនេនៃចំណុចនៃការអនុវត្តនៃកម្លាំង F w ។

យើងបង្ហាញកម្លាំង F w តាមរយៈកូអរដោណេ y c និង y ហើយបន្ទាប់មកយើងទទួលបាន

- ពេលនៃនិចលភាពនៃតំបន់ A អំពីអ័ក្ស x ។

បន្ទាប់មក
(1)

J x0 - ពេលនៃកម្លាំងនៃផ្ទៃ A ទាក់ទងទៅនឹងអ័ក្សកណ្តាលស្របទៅនឹង x 0 ។ ដូច្នេះចំណុចនៃការអនុវត្តកម្លាំង F W ដែលមានទីតាំងនៅខាងក្រោមកណ្តាលនៃជញ្ជាំងចម្ងាយរវាងពួកវាត្រូវបានកំណត់ដោយកន្សោម

(2)

ប្រសិនបើសម្ពាធ p 0 ស្មើនឹងសម្ពាធបរិយាកាស នោះកណ្តាលនៃសម្ពាធ។

នៅ p 0 > p atm កណ្តាលនៃសម្ពាធមានទីតាំងនៅជាចំណុចនៃការអនុវត្តនៃលទ្ធផល 2x បង្ខំ F 0 និង F បានយ៉ាងល្អ។ F 0 ធំជាងបើប្រៀបធៀបទៅនឹង F W ចំណុចកណ្តាលនៃសម្ពាធគឺកាន់តែជិតទៅកណ្តាលម៉ាស់នៃផ្ទៃ A ។

នៅក្នុងអង្គធាតុរាវ មានតែការបែងចែកកម្លាំងប៉ុណ្ណោះដែលអាចធ្វើទៅបាន ដូច្នេះមជ្ឈមណ្ឌលនៃសម្ពាធត្រូវបានយកតាមលក្ខខណ្ឌ។

ជាមួយនឹងដីល្បាប់នៃសម្ពាធលើជញ្ជាំងកោង

ពិចារណាលើផ្ទៃរាងស៊ីឡាំង AB ជាមួយនឹង generatrix កាត់កែងទៅនឹងការ៉េនៃគំនូរ ហើយកំណត់កម្លាំងសម្ពាធលើផ្ទៃ AB នេះ។ ចូរយើងញែកបរិមាណអង្គធាតុរាវដោយផ្ទៃ AB ។ ប្លង់បញ្ឈរដែលគូរតាមព្រំដែននៃផ្នែកនេះនិងផ្ទៃទំនេរនៃរាវ i.e. បរិមាណ ABSD និងពិចារណាលក្ខខណ្ឌសម្រាប់លំនឹងរបស់វានៅក្នុងបញ្ឈរ និងផ្តេក។ ទិសដៅ។

ប្រសិនបើវត្ថុរាវធ្វើសកម្មភាពលើជញ្ជាំងដោយកម្លាំង F នោះជញ្ជាំង AB ធ្វើសកម្មភាពដោយកម្លាំង F ដែលដឹកនាំក្នុងទិសដៅផ្ទុយ (កម្លាំងប្រតិកម្ម) ។ យើងបំបែកកម្លាំងប្រតិកម្មទៅជា 2 សមាសភាគ ផ្តេក និងបញ្ឈរ។ ស្ថានភាពលំនឹងក្នុងទិសដៅបញ្ឈរ៖

(1)

G គឺជាទម្ងន់នៃបរិមាណរាវដែលបានបែងចែក

និង g - តំបន់នៃការព្យាករផ្តេកនៃបន្ទាត់ AB ។

លក្ខខណ្ឌលំនឹងក្នុងទិសដៅផ្ដេកត្រូវបានសរសេរដោយគិតគូរពីការពិតដែលថាសម្ពាធសារធាតុរាវនៅលើផ្ទៃនៃ EC និង AD មានតុល្យភាពទៅវិញទៅមក។ មានតែកម្លាំងនៃសម្ពាធលើ BE នៅសល់

h c - ជម្រៅនៃទីតាំងនៃកណ្តាលនៃម៉ាសនៃតំបន់ BE ។

កម្លាំងសម្ពាធ

9. គំរូនៃវត្ថុរាវដ៏ល្អមួយ។ សមីការ Bernoulli

អង្គធាតុរាវដ៏ល្អមួយត្រូវបានគេយល់ថាជាអង្គធាតុរាវដែលមិនអាចបង្រួមបាន និងមិនអាចពង្រីកបាន មិនអាចទប់ទល់នឹងការលាតសន្ធឹង និងការកាត់ ហើយក៏មិនមានលក្ខណៈសម្បត្តិនៃការហួតដែរ។ ភាពខុសគ្នាសំខាន់ពីអង្គធាតុរាវពិតប្រាកដគឺការខ្វះ viscosity របស់វា ពោលគឺ ( =0).

អាស្រ័យហេតុនេះ នៅក្នុងអង្គធាតុរាវដែលមានចលនា ស្ត្រេសតែមួយប្រភេទគឺអាចធ្វើទៅបាន - ភាពតានតឹងបង្ហាប់ (ទំ។ ).

សមីការជាមូលដ្ឋានដែលអនុញ្ញាតឱ្យដោះស្រាយបញ្ហាសាមញ្ញបំផុតនៃចលនានៃវត្ថុរាវដ៏ល្អមួយគឺសមីការលំហូរ និងសមីការ Bernoulli ។

សមីការ Bernoulli សម្រាប់លំហូរនៃសារធាតុរាវដ៏ល្អមួយបង្ហាញពីច្បាប់នៃការអភិរក្សថាមពលជាក់លាក់នៃអង្គធាតុរាវតាមបណ្តោយលំហូរ។ នៅក្រោមជាក់លាក់ យល់អំពីថាមពលដែលទាក់ទងទៅនឹងទម្ងន់ឯកតា បរិមាណ ឬម៉ាសនៃអង្គធាតុរាវ។ ប្រសិនបើយើងទាក់ទងថាមពលទៅនឹងឯកតានៃទម្ងន់នោះ ក្នុងករណីនេះសមីការ Bernoulli ដែលសរសេរសម្រាប់លំហូរនៃសារធាតុរាវដ៏ល្អមួយ មានទម្រង់

ដែល z - កូអរដោនេបញ្ឈរនៃមជ្ឈមណ្ឌលទំនាញនៃផ្នែក;

- កម្ពស់ piezometric ឬថាមពលសម្ពាធជាក់លាក់; - សម្ពាធ ឬថាមពល kinetic ជាក់លាក់; ហគឺជាក្បាលសរុប ឬថាមពលជាក់លាក់សរុបនៃអង្គធាតុរាវ។

ប្រសិនបើថាមពលនៃអង្គធាតុរាវទាក់ទងទៅនឹងឯកតានៃបរិមាណរបស់វា សមីការមានទម្រង់៖

អ៊ី
ប្រសិនបើថាមពលនៃអង្គធាតុរាវត្រូវបានកំណត់គុណលក្ខណៈឯកតានៃម៉ាស់នោះរូបមន្តទី 3 អាចទទួលបាន:
10. សមីការ Bernoulli សម្រាប់លំហូរសារធាតុរាវពិតប្រាកដ។

នៅពេលដែលវត្ថុរាវពិត (viscous) ផ្លាស់ទីក្នុងបំពង់មួយ លំហូរត្រូវបានថយចុះដោយសារតែឥទ្ធិពលនៃ viscosity និងដោយសារតែសកម្មភាពនៃកម្លាំងស្អិតម៉ូលេគុលរវាងអង្គធាតុរាវ និងជញ្ជាំង ដូច្នេះល្បឿនឈានដល់តម្លៃខ្ពស់បំផុតរបស់វានៅក្នុង ផ្នែកកណ្តាលនៃលំហូរ ហើយនៅពេលដែលវាចូលទៅជិតជញ្ជាំង ពួកវាថយចុះជាក់ស្តែង។ ចុះដល់សូន្យ។ លទ្ធផលគឺការចែកចាយល្បឿន៖

លើសពីនេះទៀត ចលនានៃអង្គធាតុរាវ viscous ត្រូវបានអមដោយការបង្វិលភាគល្អិត ការបង្កើត vortex និងការលាយបញ្ចូលគ្នា។ ទាំងអស់នេះតម្រូវឱ្យមានការចំណាយថាមពល ហើយដូច្នេះថាមពលជាក់លាក់នៃវត្ថុរាវដែលមានចលនាមិនស្ថិតស្ថេរដូចនៅក្នុងអង្គធាតុរាវដ៏ល្អទេ ប៉ុន្តែត្រូវបានចំណាយបន្តិចម្តងៗលើការយកឈ្នះលើភាពធន់ ហើយជាលទ្ធផល ថយចុះតាមលំហូរ។ ដូច្នេះនៅពេលដែលឆ្លងកាត់ពីស្ទ្រីមបឋមនៃអង្គធាតុរាវដ៏ល្អមួយទៅលំហូរនៃអង្គធាតុរាវពិតប្រាកដ (viscous) វាចាំបាច់ត្រូវយកមកពិចារណា: 1) ល្បឿនមិនស្មើគ្នានៅលើផ្នែកឆ្លងកាត់លំហូរ; 2) ការបាត់បង់ថាមពល (សម្ពាធ) ។ ដោយគិតពីលក្ខណៈពិសេសទាំងនេះ ចលនានៃសារធាតុរាវ viscous សមីការ Bernoulli មានទម្រង់៖

(1) .

- ការបាត់បង់សម្ពាធសរុបរវាងផ្នែកដែលបានពិចារណា 1-1 និង 2-2 ដោយសារតែ viscosity នៃអង្គធាតុរាវ; - មេគុណ Coriolis យកទៅក្នុងគណនីការចែកចាយមិនស្មើគ្នានៃ V លើផ្នែកឆ្លងកាត់ និងស្មើនឹងសមាមាត្រនៃថាមពល kinetic ពិតប្រាកដនៃលំហូរនៃថាមពល kinetic នៃលំហូរដូចគ្នានៅឯកសណ្ឋានមួយ។

11 សមីការ Bernoulli សម្រាប់ចលនាទាក់ទង

សមីការ Bernoulli នៅក្នុងរូបមន្ត ហើយមានសុពលភាពនៅក្នុងករណីនៃលំហូរថេរនៃអង្គធាតុរាវ នៅពេលដែលទំនាញផែនដីធ្វើសកម្មភាពលើអង្គធាតុរាវ។ ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយជួនកាលចាំបាច់ត្រូវពិចារណាលំហូរបែបនេះក្នុងការគណនាដែលបន្ថែមពីលើកម្លាំងទំនាញវាចាំបាច់ត្រូវគិតគូរពីកម្លាំងនិចលភាពនៃចលនាចល័ត។ ប្រសិនបើកម្លាំងនិចលភាពគឺថេរក្នុងពេលវេលា នោះលំហូរសារធាតុរាវដែលទាក់ទងទៅនឹងជញ្ជាំងឆានែលអាចមានស្ថិរភាព ហើយសមីការ Bernoulli អាចទទួលបានសម្រាប់វា។

បានធ្វើ និង។ នៅផ្នែកខាងឆ្វេងនៃសមីការ ចំពោះការងារនៃកម្លាំងសម្ពាធ និងទំនាញ គួរតែបន្ថែមការងាររបស់កម្លាំង inertial ដែលធ្វើសកម្មភាពលើធាតុយន្តហោះជាមួយនឹងទម្ងន់។ dG នៅពេលផ្លាស់ទីពីផ្នែក 1 -1 នៅក្នុងផ្នែក 2 -2 . បន្ទាប់មកយើងបែងចែកការងារនេះ ក៏ដូចជាលក្ខខណ្ឌផ្សេងទៀតនៃសមីការដោយ dG, ឧ. យើងសំដៅទៅលើឯកតាទម្ងន់ ហើយដោយបានទទួលសម្ពាធខ្លះ យើងផ្ទេរវាទៅផ្នែកខាងស្តាំនៃសមីការ។ យើងទទួលបានសមីការ Bernoulli សម្រាប់ចលនាដែលទាក់ទងគ្នា ដែលក្នុងករណីលំហូរពិតយកទម្រង់

កន្លែងណា? នីង - អ្វីដែលគេហៅថា កម្លាំង inertial,ដែលជាការងាររបស់កម្លាំងនិចលភាពដែលទាក់ទងទៅនឹងឯកតានៃទម្ងន់ ហើយយកជាមួយសញ្ញាផ្ទុយ (សញ្ញាបញ្ច្រាសគឺដោយសារតែការងារនេះត្រូវបានផ្ទេរពីផ្នែកខាងឆ្វេងនៃសមីការទៅខាងស្តាំ)។

Rectilinear បង្កើនល្បឿនចលនានៃឆានែល។ ប្រសិនបើឆានែលដែលសារធាតុរាវហូរផ្លាស់ទីក្នុងបន្ទាត់ត្រង់ជាមួយនឹងការបង្កើនល្បឿនថេរ? (រូបភព 1.30, ក) បន្ទាប់មកភាគល្អិតសារធាតុរាវទាំងអស់ត្រូវបានប៉ះពាល់ដោយកម្លាំងដូចគ្នា និងថេរនៃនិចលភាពនៃចលនាចល័ត ដែលអាចជំរុញ ឬរារាំងលំហូរ។ ប្រសិនបើកម្លាំងនេះត្រូវបានសន្មតថាជាឯកតានៃម៉ាស់ នោះវានឹងស្មើនឹងការបង្កើនល្បឿនដែលត្រូវគ្នា? ហើយត្រូវបានដឹកនាំក្នុងទិសដៅផ្ទុយទៅនឹងវា ហើយកម្លាំងនៃនិចលភាពនឹងធ្វើសកម្មភាពលើឯកតានៃទំងន់សារធាតុរាវនីមួយៗ។ alg ។ការងាររបស់កម្លាំងនេះនៅពេលផ្លាស់ទីរាវពីផ្នែក 1- 1 នៅក្នុងផ្នែក 2-2 (ក៏ដូចជាការងារនៃទំនាញ) មិនអាស្រ័យលើរូបរាងនៃផ្លូវនោះទេប៉ុន្តែត្រូវបានកំណត់ដោយភាពខុសគ្នានៃកូអរដោនេដែលរាប់ក្នុងទិសដៅនៃការបង្កើនល្បឿនហើយដូច្នេះ

កន្លែងណា 1 ក - ការព្យាករណ៍នៃផ្នែកនៃឆានែលដែលកំពុងពិចារណាលើទិសដៅនៃការបង្កើនល្បឿន ក.

ប្រសិនបើបង្កើនល្បឿន? ដឹកនាំឆ្ងាយពីផ្នែក 1-1 ទៅផ្នែកទី 2-2 ហើយកម្លាំងនៃនិចលភាពគឺផ្ទុយមកវិញ បន្ទាប់មកកម្លាំងនេះរារាំងលំហូរនៃអង្គធាតុរាវ ហើយក្បាល inertial ត្រូវតែមានសញ្ញាបូក។ ក្នុងករណីនេះក្បាល inertial កាត់បន្ថយក្បាលនៅក្នុងផ្នែក

2-2 ប្រៀបធៀបទៅនឹងក្បាលនៅក្នុងផ្នែក 1-1 ហើយដូច្នេះស្រដៀងទៅនឹងការបាត់បង់ធារាសាស្ត្រ? ម៉ោង ក , ដែលតែងតែចូលផ្នែកខាងស្តាំនៃសមីការ Bernoulli ដែលមានសញ្ញាបូក។ ចុះបើការបង្កើនល្បឿន? ដឹកនាំពីផ្នែកទី 2- 2 ទៅផ្នែក 1 -1, បន្ទាប់មកកម្លាំងនៃនិចលភាពរួមចំណែកដល់លំហូរ ហើយសម្ពាធនិចលភាពត្រូវតែមានសញ្ញាដក។ ក្នុងករណីនេះក្បាលនិចលភាពនឹងបង្កើនក្បាលនៅក្នុងផ្នែកទី 2-2 ពោលគឺ វានឹងកាត់បន្ថយការបាត់បង់ធារាសាស្ត្រ។

2. ការបង្វិលឆានែលជុំវិញអ័ក្សបញ្ឈរ។ អនុញ្ញាតឱ្យឆានែលដែលវត្ថុរាវផ្លាស់ទីបង្វិលជុំវិញអ័ក្សបញ្ឈរដែលមានល្បឿនមុំថេរ? (រូបភាព 1.30, ខ) ។ បន្ទាប់មកកម្លាំងនៃនិចលភាពនៃចលនាបង្វិលដែលជាមុខងារនៃកាំធ្វើសកម្មភាពលើអង្គធាតុរាវ។ ដូច្នេះដើម្បីគណនាការងាររបស់កម្លាំងនេះឬការផ្លាស់ប្តូរថាមពលសក្តានុពលដោយសារតែសកម្មភាពរបស់វាវាចាំបាច់ដើម្បីអនុវត្តការរួមបញ្ចូល។

12. ភាពស្រដៀងគ្នានៃដំណើរការ hydromechanical
មាន 2 ដំណាក់កាលក្នុងការសិក្សាអំពីវត្ថុរាវពិត។

ដំណាក់កាលទី 1 - ការជ្រើសរើសកត្តាទាំងនោះដែលជាការសម្រេចចិត្តសម្រាប់ដំណើរការដែលកំពុងសិក្សា។

ដំណាក់កាលទី 2 នៃការសិក្សាគឺដើម្បីបង្កើតការពឹងផ្អែកនៃបរិមាណនៃការប្រាក់លើប្រព័ន្ធនៃកត្តាកំណត់ដែលបានជ្រើសរើស។ ដំណាក់កាលនេះអាចត្រូវបានអនុវត្តតាមពីរវិធី៖ ការវិភាគដោយផ្អែកលើច្បាប់នៃមេកានិច និងរូបវិទ្យា និងការពិសោធន៍។

បញ្ហាអាចត្រូវបានដោះស្រាយដោយទ្រឹស្តី អ៊ីដ្រូឌីន ធ្វើត្រាប់តាម (ភាពស្រដៀងគ្នានៃលំហូរសារធាតុរាវដែលមិនអាចបង្រួមបាន) ។ ភាពស្រដៀងគ្នា Hydrodynamicមានសមាសភាគបី; ភាពស្រដៀងគ្នានៃធរណីមាត្រ kinematic និងថាមវន្ត។

ធរណីមាត្រ ភាពស្រដៀងគ្នា - យល់ពីភាពស្រដៀងគ្នានៃផ្ទៃទាំងនោះដែលកំណត់លំហូរ ពោលគឺផ្នែកនៃបណ្តាញ ក៏ដូចជាផ្នែកដែលមានទីតាំងនៅភ្លាមៗនៅពីមុខ និងខាងក្រោយ ហើយដែលប៉ះពាល់ដល់ធម្មជាតិនៃលំហូរនៅក្នុងផ្នែកដែលកំពុងពិចារណា។

សមាមាត្រនៃទំហំស្រដៀងគ្នាពីរនៃឆានែលស្រដៀងគ្នានឹងត្រូវបានគេហៅថាមាត្រដ្ឋានលីនេអ៊ែរនិងតំណាងដោយ .តម្លៃនេះគឺដូចគ្នាសម្រាប់ប៉ុស្តិ៍ស្រដៀងគ្នា a និង b៖

Kinematicsទៅ អូភាពស្រដៀងគ្នា- មានន័យថាសមាមាត្រនៃល្បឿនក្នុងតំបន់នៅចំណុចស្រដៀងគ្នា និងសមភាពនៃមុំដែលកំណត់ទិសដៅនៃទាំងនេះ។ ល្បឿន៖

ដែល k ជាមាត្រដ្ឋានល្បឿន ដែលដូចគ្នាសម្រាប់ភាពស្រដៀងគ្នា kinematic ។

ជា

(កន្លែងណា ធ- ពេលវេលា,
- មាត្រដ្ឋានពេលវេលា) ។

ភាពស្រដៀងគ្នាថាមវន្ត គឺជាសមាមាត្រនៃកម្លាំងដែលធ្វើសកម្មភាពលើបរិមាណស្រដៀងគ្នានៅក្នុងលំហូរស្រដៀងគ្នា kinematically និងសមភាពនៃមុំដែលបង្ហាញពីទិសដៅនៃកម្លាំងទាំងនេះ។

កម្លាំងផ្សេងគ្នាជាធម្មតាធ្វើសកម្មភាពនៅក្នុងលំហូរសារធាតុរាវ៖ កម្លាំងសម្ពាធ viscosity (កកិត) ទំនាញ។ល។ ការអនុលោមតាមសមាមាត្ររបស់វាមានន័យថាពេញលេញ។ ភាពស្រដៀងគ្នា hydrodynamic ។យើងយកកម្លាំងនៃនិចលភាពជាមូលដ្ឋាន ហើយយើងនឹងប្រៀបធៀបកម្លាំងផ្សេងទៀតដែលធ្វើសកម្មភាពលើអង្គធាតុរាវជាមួយនឹងកម្លាំងនិចលភាព ទម្រង់ទូទៅនៃច្បាប់នៃភាពស្រដៀងគ្នានៃវារីអគ្គិសនី លេខញូតុន (Ne)៖

ខាងក្រោម រកម្លាំងសំខាន់ត្រូវបានបញ្ជាក់៖ កម្លាំងសម្ពាធ viscosity ទំនាញ។ល។

លក្ខណៈវិនិច្ឆ័យ ១.លេខអយល័រ។ មានតែកម្លាំងសម្ពាធ និងនិចលភាពប៉ុណ្ណោះដែលធ្វើសកម្មភាពលើអង្គធាតុរាវ។ បន្ទាប់មក
ហើយច្បាប់ទូទៅគឺ៖

អាស្រ័យហេតុនេះ លក្ខខណ្ឌសម្រាប់ភាពស្រដៀងគ្នា hydrodynamic នៃលំហូរស្រដៀងគ្នាធរណីមាត្រនៅក្នុងករណីនេះគឺសមភាពនៃលេខអយល័ររបស់ពួកគេ។

លក្ខណៈវិនិច្ឆ័យ ២.លេខ Reynolds ។ អង្គធាតុរាវត្រូវបានប៉ះពាល់ដោយកម្លាំង viscosity សម្ពាធ និងនិចលភាព។ បន្ទាប់មក

ហើយលក្ខខណ្ឌបន្ទាប់ពីបែងចែកកន្សោមចុងក្រោយដោយ pv 2 L 2 នឹងយកទម្រង់

អាស្រ័យហេតុនេះ លក្ខខណ្ឌសម្រាប់ភាពស្រដៀងគ្នា hydrodynamic នៃលំហូរស្រដៀងគ្នាតាមធរណីមាត្រនៅក្នុងករណីដែលកំពុងពិចារណាគឺសមភាពនៃលេខ Reynolds ដែលបានគណនាសម្រាប់ផ្នែកលំហូរស្រដៀងគ្នា។

លក្ខណៈវិនិច្ឆ័យ ៣.លេខ Froude សារធាតុរាវត្រូវបានប៉ះពាល់ដោយទំនាញ សម្ពាធ និងនិចលភាព។ បន្ទាប់មក

ហើយច្បាប់ទូទៅ GP មានទម្រង់៖
ថាតើ

អាស្រ័យហេតុនេះ លក្ខខណ្ឌសម្រាប់ភាពស្រដៀងគ្នា hydrodynamic នៃលំហូរស្រដៀងគ្នាធរណីមាត្រនៅក្នុងករណីដែលកំពុងពិចារណាគឺសមភាពនៃលេខ Froude ដែលគណនាសម្រាប់ផ្នែកលំហូរស្រដៀងគ្នា។

លក្ខណៈវិនិច្ឆ័យទី ៤៖លេខ Weber ។ នៅពេលពិចារណាលើលំហូរដែលទាក់ទងនឹងភាពតានតឹងលើផ្ទៃ (ការបាញ់ប្រេងឥន្ធនៈនៅក្នុងម៉ាស៊ីន) វាស្មើនឹងសមាមាត្រនៃកម្លាំងភាពតានតឹងលើផ្ទៃទៅនឹងកម្លាំងនិចលភាព។ ចំពោះករណីនេះ ច្បាប់ទូទៅ GP មានទម្រង់៖

លក្ខណៈវិនិច្ឆ័យ ៥.លេខ Strouhal ។ នៅពេលពិចារណាលំហូរតាមកាលកំណត់មិនស្ថិតស្ថេរ (មិនស្ថិតស្ថេរ) ជាមួយនឹងរយៈពេលមួយ។ ធ(ឧទាហរណ៍ ហូរក្នុងបំពង់ដែលភ្ជាប់ទៅនឹងស្នប់ពីស្តុង) ដោយគិតគូរពីកម្លាំងនិចលភាពពីភាពមិនស្ថិតស្ថេរ ដែលហៅថាក្នុងស្រុក។ ក្រោយមកទៀតគឺសមាមាត្រទៅនឹងម៉ាស់ (រអិល 3 ) និងការបង្កើនល្បឿនដែលនៅក្នុងវេនគឺសមាមាត្រទៅនឹង ដូច្នេះហើយ ច្បាប់ទូទៅ GP មានទម្រង់

លក្ខណៈវិនិច្ឆ័យ ៦.លេខម៉ាច។ នៅពេលពិចារណាចលនានៃអង្គធាតុរាវដោយគិតគូរពីការបង្ហាប់របស់វា (ឧទាហរណ៍ចលនានៃសារធាតុ emulsion) ។ យកទៅក្នុងគណនីកម្លាំងយឺត។ ក្រោយមកទៀតគឺសមាមាត្រទៅនឹងតំបន់ (អិល 2 ) និងម៉ូឌុលនៃការបត់បែនភាគច្រើន K =
. ដូច្នេះកម្លាំងយឺតគឺសមាមាត្រ

13. ធន់ទ្រាំនឹងធារាសាស្ត្រ
ការបាត់បង់សម្ពាធធារាសាស្ត្រមានពីរប្រភេទ៖ ការខាតបង់ក្នុងស្រុក និងការបាត់បង់ការកកិតតាមបណ្ដោយ។ ការបាត់បង់សម្ពាធក្នុងមូលដ្ឋានកើតឡើងនៅក្នុងអ្វីដែលគេហៅថាធន់ទ្រាំនឹងធារាសាស្ត្រក្នុងស្រុក ពោលគឺនៅកន្លែងដែលរូបរាង និងទំហំនៃការផ្លាស់ប្តូរឆានែល ដែលលំហូរត្រូវបានខូចទ្រង់ទ្រាយ - ពង្រីក បង្រួម ពត់ - ឬការខូចទ្រង់ទ្រាយស្មុគស្មាញកើតឡើង។ ការខាតបង់ក្នុងស្រុកត្រូវបានបង្ហាញដោយរូបមន្ត Weisbach

(1)

កន្លែងណា ? - ល្បឿនលំហូរជាមធ្យមនៅក្នុងផ្នែកនៅពីមុខការតស៊ូក្នុងតំបន់ (កំឡុងពេលពង្រីក) ឬនៅពីក្រោយវា (កំឡុងពេលរួមតូច) និងនៅក្នុងករណីទាំងនោះនៅពេលដែលការបាត់បង់សម្ពាធនៅក្នុងឧបករណ៍ធារាសាស្ត្រសម្រាប់គោលបំណងផ្សេងៗត្រូវបានពិចារណា។ ? ម- មេគុណគ្មានវិមាត្រនៃធន់ទ្រាំមូលដ្ឋាន។ តម្លៃជាលេខនៃមេគុណ ? ត្រូវបានកំណត់ជាចម្បងដោយទម្រង់នៃការតស៊ូក្នុងតំបន់ ប៉ារ៉ាម៉ែត្រធរណីមាត្ររបស់វា ប៉ុន្តែពេលខ្លះលេខ Reynolds ក៏ប៉ះពាល់ដល់ផងដែរ។ វាអាចត្រូវបានសន្មត់ថានៅក្នុងរបបច្របូកច្របល់មេគុណនៃការតស៊ូក្នុងតំបន់ ? មិនអាស្រ័យលើលេខ Reynolds ហើយដូច្នេះដូចដែលអាចមើលឃើញពីរូបមន្ត (1) ការខាតបង់ក្បាលគឺសមាមាត្រទៅនឹងការេនៃល្បឿន (របៀបធន់ទ្រាំនឹងការ៉េ) ។ នៅក្នុងរបប laminar វាត្រូវបានសន្មត់ថា

(2)

កន្លែងណា ប៉ុន្តែ- ចំនួនកំណត់ដោយទម្រង់នៃការតស៊ូក្នុងតំបន់; ? kv - មេគុណនៃភាពធន់ទ្រាំក្នុងស្រុកនៅក្នុងរបៀបធន់ទ្រាំនឹងការ៉េ, i.e. នៅ ឡើងវិញ??.

ការបាត់បង់សម្ពាធដោយសារតែការកកិតតាមបណ្តោយប្រវែង លីត្រត្រូវបានកំណត់ដោយរូបមន្ត Darcy ទូទៅ

(3)

តើមេគុណអូសកកិតគ្មានវិមាត្រនៅឯណា ? កំណត់អាស្រ័យលើរបបលំហូរ៖

នៅក្នុងរបៀប laminar ? លីត្រលេខ Reynolds ត្រូវបានកំណត់យ៉ាងពិសេស ពោលគឺឧ។

នៅក្នុងស្ថានភាពច្របូកច្របល់ ? m បន្ថែមពីលើលេខ Reynolds ក៏អាស្រ័យលើភាពរដុបដែលទាក់ទង?/d, i.e.

14 ធន់ទ្រាំនឹងប្រវែង។
ការបាត់បង់ការកកិតនៅតាមបណ្តោយប្រវែងទាំងនេះគឺជាការបាត់បង់ថាមពលដែលកើតឡើងក្នុងទម្រង់សុទ្ធនៅក្នុងបំពង់ត្រង់នៃផ្នែកឆ្លងកាត់ថេរ i.e. ជាមួយនឹងលំហូរឯកសណ្ឋាន និងការកើនឡើងសមាមាត្រទៅនឹងប្រវែងនៃបំពង់ ការខាតបង់ដែលត្រូវបានពិចារណាគឺដោយសារតែការកកិតខាងក្នុងនៅក្នុងអង្គធាតុរាវ ហើយដូច្នេះកើតឡើងមិនត្រឹមតែនៅក្នុងរដុបប៉ុណ្ណោះទេ ប៉ុន្តែថែមទាំងនៅក្នុងបំពង់រលោងផងដែរ។ ការបាត់បង់សម្ពាធដោយសារតែការកកិតអាចត្រូវបានបញ្ជាក់ដោយរូបមន្តទូទៅសម្រាប់ការខាតបង់ធារាសាស្ត្រ i.e.

h Tp = J Tp 2 / (2 ក្រាម) ឬក្នុងឯកតានៃសម្ពាធ

មេគុណគ្មានវិមាត្រនៃការ kneading កត្តាបាត់បង់សម្រាប់ការកកិតតាមបណ្តោយប្រវែង ឬមេគុណ Daren ។វាអាចត្រូវបានចាត់ទុកថាជាមេគុណសមាមាត្ររវាងការបាត់បង់សម្ពាធដោយសារតែការកកិតនិងផលិតផលនៃប្រវែងដែលទាក់ទងនៃបំពង់និងក្បាលល្បឿន។

ទំ នៅក្នុងលំហូរច្របូកច្របល់ការបាត់បង់ក្បាលក្នុងតំបន់អាចត្រូវបានចាត់ទុកថាសមាមាត្រទៅនឹងល្បឿន (អត្រាលំហូរ) ទៅដឺក្រេទីពីរហើយមេគុណការបាត់បង់ J ត្រូវបានកំណត់ជាចម្បងដោយទម្រង់នៃការតស៊ូក្នុងតំបន់ហើយអនុវត្តជាក់ស្តែងមិនអាស្រ័យលើ Re បន្ទាប់មកនៅក្នុងលំហូរ laminar ។ ការបាត់បង់ក្បាលគួរតែត្រូវបានចាត់ទុកថាជាផលបូក
,

កន្លែងណា
ការបាត់បង់សម្ពាធដោយសារតែសកម្មភាពផ្ទាល់នៃកម្លាំងកកិត (viscosity) នៅក្នុងការតស៊ូក្នុងតំបន់ដែលបានផ្តល់ឱ្យនិងសមាមាត្រទៅនឹង viscosity នៃសារធាតុរាវនិងល្បឿនទៅដឺក្រេដំបូង
- ការបាត់បង់ដែលត្រូវបានផ្សារភ្ជាប់ជាមួយនឹងការបំបែកលំហូរនិងការបង្កើត vortex នៅក្នុងការតស៊ូក្នុងតំបន់ដោយខ្លួនឯងឬនៅពីក្រោយវាគឺសមាមាត្រទៅនឹងថាមពលទីពីរនៃល្បឿន។

បំពង់ពង្រីកបន្តិចម្តង ៗ ត្រូវបានគេហៅថា diffuser ។ លំហូរនៃអង្គធាតុរាវនៅក្នុង diffuser ត្រូវបានអមដោយការថយចុះនៃល្បឿន និងការកើនឡើងនៃសម្ពាធ ហើយជាលទ្ធផលការបំប្លែងថាមពល kinetic នៃអង្គធាតុរាវទៅជាថាមពលសម្ពាធ។ ភាគល្អិតនៃអង្គធាតុរាវដែលផ្លាស់ទីបានយកឈ្នះលើសម្ពាធដែលកើនឡើងដោយសារតែថាមពល kinetic របស់ពួកគេ ដែលថយចុះនៅតាមបណ្តោយ diffuser ហើយអ្វីដែលសំខាន់ជាពិសេសគឺនៅក្នុងទិសដៅពីអ័ក្សទៅជញ្ជាំង។ ស្រទាប់នៃអង្គធាតុរាវដែលនៅជាប់នឹងសសរមានថាមពល kinetic ទាប ដែលពេលខ្លះពួកគេមិនអាចយកឈ្នះលើសម្ពាធកើនឡើងបាន ពួកគេឈប់ ឬសូម្បីតែចាប់ផ្តើមផ្លាស់ទីត្រឡប់មកវិញ។ ការបង្កើត vortex ការកើនឡើងនៃមុំពង្រីកនៃ diffuser ហើយរួមជាមួយនឹងនេះ ការខាតបង់ដោយសារការបង្កើត vortex ក៏កើនឡើងផងដែរ។ ការបាត់បង់សម្ពាធសរុបនៅក្នុង diffuser ត្រូវបានចាត់ទុកថាជាផលបូកនៃលក្ខខណ្ឌពីរ។

ការរួមតូចភ្លាមៗនៃឆានែល (បំពង់) តែងតែបណ្តាលឱ្យបាត់បង់ថាមពលតិចជាងការពង្រីកភ្លាមៗជាមួយនឹងសមាមាត្រផ្ទៃដីដូចគ្នា។ ក្នុងករណីនេះការខាតបង់គឺដោយសារតែដំបូងគឺការកកិតនៃលំហូរនៅច្រកចូលទៅបំពង់តូចចង្អៀតនិងទីពីរការខាតបង់ដោយសារតែការបង្កើត vortex ។ ក្រោយមកទៀតត្រូវបានបង្កឡើងដោយការពិតដែលថាលំហូរមិនហូរនៅជុំវិញជ្រុងបញ្ចូល, ប៉ុន្តែបំបែកចេញពីវានិងរួមតូច; ចន្លោះប្រហោងជុំវិញផ្នែកតូចចង្អៀតនៃលំហូរត្រូវបានបំពេញដោយសារធាតុរាវវិល។

15. របប Laminar នៃចលនាសារធាតុរាវ

របៀបនេះគឺ x-Xia ស្របទៅនឹងចលនាប្រមូលផ្តុំនៃភាគល្អិតរបស់យន្តហោះ។ រាល់ភាពទៀងទាត់សំខាន់ៗនៃលំហូរនេះត្រូវបានយកមកវិភាគ។

រ
ការចែកចាយល្បឿន និងភាពតានតឹងកាត់លើផ្នែក។ពិចារណាលំហូរនៃ laminar ស្ថិរភាព W នៅក្នុងបំពង់មួយដែលមានផ្នែកឆ្លងកាត់រាងជារង្វង់នៃកាំ r ។ អនុញ្ញាតឱ្យសម្ពាធនៅក្នុងផ្នែក 1-1 Р 1 ហើយនៅក្នុងផ្នែក 2-2 Р 2. ដែលបានផ្តល់ឱ្យថា Z 1 \u003d Z 2 យើងសរសេរសមីការ Bernoulli:

P 1 /?chg \u003d P 2 /?chg + htr ។ (htr - ការបាត់បង់ក្បាលតាមបណ្តោយប្រវែង)

Htr \u003d (P 1 - P 2) /? Chg \u003d P TR /? Chg ។

ចូរយើងជ្រើសរើសស៊ីឡាំងនៅក្នុងលំហូរ។ កម្រិតសំឡេង W, កាំ yនិងប្រវែងℓ។ សម្រាប់បរិមាណនេះ យើងសរសេរសមីការនៃចលនាឯកសណ្ឋាន i.e. សមភាព 0 នៃផលបូកនៃកម្លាំងសម្ពាធ និងកម្លាំងតស៊ូ៖

RtrCh?Chu 2 – 2H?ChuChℓCh?=0 (1)

?គឺ​ជា​ការ​សង្កត់​លើ​ផ្ទៃ​ចំហៀង​នៃ​ស៊ីឡាំង។

អត្រាលំហូរ និងអត្រាលំហូរមធ្យម

នៅក្នុងផ្នែកឆ្លងកាត់នៃលំហូរយើងជ្រើសរើសផ្នែកបឋមនៃផ្នែក annular ដែលមានកាំ y និងទទឹងdу។ លំហូរបឋមតាមរយៈគេហទំព័រ dA: dQ=VЧdA (1)

ដឹង៖ dA=2H?ChyChdy និង Vtr=Ptr/4Ch?Chℓ យើងបង្ហាញ៖

DQ \u003d (Ptr / 4H? Hℓ) H (r 2 -y 2) H2H? ChyChdy = \u003d (? ChPtr / 2H? Hℓ) H (r 2 -y 2) ChyChdy (2)

យើងរួមបញ្ចូល (2) លើផ្នែកឆ្លងកាត់នៃបំពង់ (ពី y = 0 ទៅ y = r):

សំណួរ \u003d (? Ptr / 2H? Hℓ) (r 2 -y 2)Chydy \u003d (?ptr / 8? ℓ) Chr 4 (3)

ជំនួសក្នុង (3) r=d/2: Q=(?d 4/128?ℓ)ChPtr (4)

ល្បឿនមធ្យមលើផ្នែក៖ Vav=Q/?r 2 (5)។ អនុញ្ញាតឱ្យយើងជំនួស (3) ទៅជា (5) បន្ទាប់មកល្បឿនមធ្យមនៃផ្នែក laminar នៅក្នុងបំពង់: Vav = (r 2 / 8?ℓ)ChRtr ។ ល្បឿនលំហូរ laminar ជាមធ្យមនៅក្នុងបំពង់មូលគឺ 2 ដងតិចជាងអតិបរមា ពោលគឺឧ។ Vav = 0.5V អតិបរមា។

ការបាត់បង់ក្បាលនៅក្នុងលំហូរសារធាតុរាវ laminar

ការបាត់បង់ក្បាលកកិត Ptr ត្រូវបានរកឃើញពីរូបមន្តសម្រាប់អត្រាលំហូរ៖

Q=(?ChPtr/8?ℓ) Ch r 4 , Рtr=(8Q?ℓ/?Chr 4) (1) ចែកដោយ?g និងជំនួស?=?Ch?

Рtr=?ghtr, ជំនួស r=d/2, បន្ទាប់មក htr=Рtr/?g=(128?ℓ/?gd 4)ЧQ (2)

ការតស៊ូ Z.-n (2) បង្ហាញថាការបាត់បង់ក្បាលកកិតនៅក្នុងបំពង់មូលគឺសមាមាត្រទៅនឹងអត្រាលំហូរ និង viscosity ទៅនឹងថាមពលទី 1 និងសមាមាត្រច្រាសទៅនឹងអង្កត់ផ្ចិតទៅថាមពលទី 4 ។

Z.-n Poiselle ត្រូវបានប្រើសម្រាប់ការគណនាក្នុងចលនា laminar ។ ចូរជំនួសអត្រាលំហូរ Q=(?d 2/4) HVavg ហើយបន្ទាប់មកចែកកន្សោមលទ្ធផលដោយ Vcp ហើយគុណនឹង Vcp៖

Htr \u003d (128? ℓ /? gd 4) H (? d 2 / 4) H Vcr \u003d

\u003d (64? / vcrd) H (ℓ / ឃ) H (V 2 cp / 2g) \u003d

\u003d (64 / Re) H (ℓ / d) H (V 2 cp / 2g) \u003d? H (V 2 cf ℓ / 2gCh d) ។ ?

F.-la Weisbon-Darcy ។

មេគុណ-t នៃ Weisbon-Darcy - មេគុណ-t នៃការបាត់បង់កកិតសម្រាប់លំហូរ laminar: ?=64/Re ។
16. របៀបរំញ័រ (TRB) នៃចលនាសារធាតុរាវ

សម្រាប់លំហូរ TRBs ប៉ុន្តែសម្ពាធ, បាតុភូតនៃ pulsation, ល្បឿន, i.e. ការផ្លាស់ប្តូរសម្ពាធ និងល្បឿនខុសៗគ្នា នៅចំណុចដែលបានកំណត់ក្នុងពេលវេលាក្នុងរ៉ិចទ័រ និងទិសដៅ។ ប្រសិនបើនៅក្នុងរបប laminar ថាមពលត្រូវបានចំណាយដើម្បីយកឈ្នះលើកម្លាំងនៃការកកិតខាងក្នុងរវាងស្រទាប់ W បន្ទាប់មកនៅក្នុងរបៀប TRB លើសពីនេះថាមពលត្រូវបានចំណាយលើដំណើរការនៃការលាយច្របូកច្របល់នៃ W ដែលបណ្តាលឱ្យមានការខាតបង់បន្ថែម។

ជាមួយនឹង TRB ស្រទាប់រង laminar ស្តើងណាស់ត្រូវបានបង្កើតឡើងនៅជិតជញ្ជាំងបំពង់ដែលជាឆ្មា។ ប៉ះពាល់យ៉ាងខ្លាំងដល់ការចែកចាយល្បឿនលើផ្នែកឆ្លងកាត់លំហូរ។ ការលាយបញ្ចូលគ្នានៃលំហូរកាន់តែខ្លាំង និងភាពស្មើគ្នានៃល្បឿននៅលើផ្នែកឈើឆ្កាងកាន់តែច្រើន ស្រទាប់រងនៃ laminar កាន់តែតូច។ ការចែកចាយល្បឿននៅក្នុងរបៀប TRB គឺកាន់តែច្រើន។ ផែនការល្បឿន៖

អូ
សមាមាត្រ cf ។ ល្បឿនដល់អតិបរមាសម្រាប់លំហូរ TRB: Vav/Vmax=0.75…0.90 ? ទំនោរទៅដែនកំណត់រហូតដល់ 1 សម្រាប់លេខធំ។

រូបមន្តគណនាជាមូលដ្ឋានសម្រាប់ការបាត់បង់ក្បាលក្នុងលំហូរដ៏ច្របូកច្របល់នៅក្នុងបំពង់មូលគឺជារូបមន្តមួយហៅថារូបមន្ត Weisbach-Darcy៖

កន្លែងណា - មេគុណការបាត់បង់ការកកិតក្នុងលំហូរច្របូកច្របល់ ឬមេគុណ Darcy ។
17. សេចក្តីសង្ខេបនៃរូបមន្តដែលប្រើជាទូទៅបំផុតសម្រាប់មេគុណធារាសាស្ត្រនៃការកកិត។
ការបាត់បង់ការកកិត នៅតាមបណ្តោយប្រវែងទាំងនេះគឺជាការបាត់បង់ថាមពលដែលកើតឡើងក្នុងទម្រង់សុទ្ធនៅក្នុងបំពង់ត្រង់នៃផ្នែកឆ្លងកាត់ថេរ i.e. ជាមួយនឹងលំហូរឯកសណ្ឋាននិងបង្កើនសមាមាត្រទៅនឹងប្រវែងនៃបំពង់។ ការខាតបង់ដែលកំពុងពិចារណាគឺដោយសារតែការកកិតខាងក្នុងនៅក្នុងអង្គធាតុរាវហើយដូច្នេះកើតឡើងមិនត្រឹមតែនៅក្នុងរដុបប៉ុណ្ណោះទេប៉ុន្តែថែមទាំងនៅក្នុងបំពង់រលោងផងដែរ។

ការបាត់បង់សម្ពាធដោយសារតែការកកិតអាចត្រូវបានបញ្ជាក់ដោយរូបមន្តទូទៅសម្រាប់ការខាតបង់ធារាសាស្ត្រ

.

ទោះយ៉ាងណាក៏ដោយ មេគុណងាយស្រួលជាង ទាក់ទងទៅនឹងប្រវែងដែលទាក់ទងនៃបំពង់ l/d ។

;

ឬនៅក្នុងឯកតានៃសម្ពាធ

សូមឱ្យមានតួលេខនៃរូបរាងបំពានជាមួយនឹងផ្ទៃ ω នៅក្នុងយន្តហោះ អូល។ ទំនោរទៅផ្តេកនៅមុំ α (រូបភាព 3.17) ។

ដើម្បីភាពងាយស្រួលនៃការទទួលបានរូបមន្តសម្រាប់កម្លាំងសម្ពាធសារធាតុរាវនៅលើតួរលេខដែលកំពុងពិចារណា យើងបង្វិលប្លង់ជញ្ជាំងដោយ 90 °ជុំវិញអ័ក្ស 01 ហើយតម្រឹមវាជាមួយយន្តហោះគំនូរ។ នៅលើតួលេខយន្តហោះដែលកំពុងត្រូវបានពិចារណា យើងដាក់ចេញនៅជម្រៅមួយ។ ម៉ោង ពីផ្ទៃទំនេរនៃអង្គធាតុរាវទៅផ្ទៃបឋម ឃ ω . បន្ទាប់មកកម្លាំងបឋមដែលធ្វើសកម្មភាពលើតំបន់ ឃ ω , នឹង

អង្ករ។ ៣.១៧.

ការរួមបញ្ចូលទំនាក់ទំនងចុងក្រោយយើងទទួលបានកម្លាំងសរុបនៃសម្ពាធសារធាតុរាវនៅលើតួលេខរាបស្មើ

ពិចារណាថាយើងទទួលបាន

អាំងតេក្រាលចុងក្រោយគឺស្មើនឹងពេលវេលាឋិតិវន្តនៃវេទិកាដោយគោរពតាមអ័ក្ស អូ ទាំងនោះ។

កន្លែងណា លីត្រ ជាមួយ – ចម្ងាយអ័ក្ស អូ ទៅចំណុចកណ្តាលនៃទំនាញនៃរូប។ បន្ទាប់មក

ចាប់តាំងពីពេលនោះមក

ទាំងនោះ។ កម្លាំងសរុបនៃសម្ពាធលើតួរលេខសំប៉ែតគឺស្មើនឹងផលិតផលនៃផ្ទៃនៃតួរលេខ និងសម្ពាធសន្ទនីយស្តាទិចនៅកណ្តាលទំនាញរបស់វា។

ចំណុចនៃការអនុវត្តកម្លាំងសម្ពាធសរុប (ចំណុច ឃ សូមមើលរូបភព។ 3.17) ត្រូវបានហៅ កណ្តាលនៃសម្ពាធ។ ចំណុចកណ្តាលនៃសម្ពាធគឺស្ថិតនៅក្រោមចំណុចកណ្តាលនៃទំនាញនៃតួលេខផ្ទះល្វែងមួយដោយបរិមាណមួយ។ អ៊ី លំដាប់សម្រាប់កំណត់កូអរដោនេនៃចំណុចកណ្តាលនៃសម្ពាធ និងទំហំនៃ eccentricity ត្រូវបានពិពណ៌នានៅក្នុងកថាខណ្ឌ 3.13 ។

ក្នុងករណីពិសេសនៃជញ្ជាំងចតុកោណបញ្ឈរយើងទទួលបាន (រូបភាព 3.18)

អង្ករ។ ៣.១៨.

នៅក្នុងករណីនៃជញ្ជាំងចតុកោណផ្ដេកយើងនឹងមាន

ភាពផ្ទុយគ្នាអ៊ីដ្រូស្តាទិច

រូបមន្តសម្រាប់កម្លាំងសម្ពាធលើជញ្ជាំងផ្តេក (3.31) បង្ហាញថា សម្ពាធសរុបលើតួរលេខសំប៉ែតត្រូវបានកំណត់ដោយជម្រៅនៃចំណុចកណ្តាលទំនាញ និងតំបន់នៃតួរលេខប៉ុណ្ណោះ ប៉ុន្តែមិនអាស្រ័យលើរូបរាងទេ។ នៃនាវាដែលវត្ថុរាវស្ថិតនៅ។ ដូច្នេះ​បើ​យើង​យក​នាវា​មួយ​ចំនួន​រាង​ខុស​គ្នា ប៉ុន្តែ​មាន​ផ្ទៃ​បាត​ដូច​គ្នា។ ω g និងកម្រិតរាវស្មើគ្នា ហ បន្ទាប់មកនៅក្នុងនាវាទាំងអស់នេះ សម្ពាធសរុបនៅលើបាតនឹងដូចគ្នា (រូបភាព 3.19)។ សម្ពាធសន្ទនីយស្តាទិចគឺដោយសារតែនៅក្នុងករណីនេះទៅនឹងទំនាញផែនដី ប៉ុន្តែទម្ងន់នៃអង្គធាតុរាវនៅក្នុងនាវាគឺខុសគ្នា។

អង្ករ។ ៣.១៩.

សំណួរកើតឡើង៖ តើទម្ងន់ផ្សេងគ្នាអាចបង្កើតសម្ពាធដូចគ្នានៅលើបាតដោយរបៀបណា? វាគឺនៅក្នុងភាពផ្ទុយគ្នានេះដែលហៅថា ភាពផ្ទុយគ្នាអ៊ីដ្រូស្តាទិច។ ការលាតត្រដាងនៃភាពផ្ទុយគ្នាគឺស្ថិតនៅក្នុងការពិតដែលថាកម្លាំងនៃទំងន់នៃអង្គធាតុរាវពិតជាធ្វើសកម្មភាពមិនត្រឹមតែនៅលើបាតប៉ុណ្ណោះទេប៉ុន្តែថែមទាំងលើជញ្ជាំងផ្សេងទៀតនៃនាវាផងដែរ។

ក្នុងករណីដែលកប៉ាល់ពង្រីកឡើងលើ វាច្បាស់ណាស់ថាទម្ងន់នៃអង្គធាតុរាវគឺធំជាងកម្លាំងដែលធ្វើសកម្មភាពលើបាត។ ទោះយ៉ាងណាក៏ដោយក្នុងករណីនេះផ្នែកមួយនៃកម្លាំងទម្ងន់ធ្វើសកម្មភាពនៅលើជញ្ជាំង inclined ។ ផ្នែកនេះគឺជាទម្ងន់នៃរាងកាយសម្ពាធ។

ក្នុង​ករណី​ដែល​កប៉ាល់​កាត់​ដល់​កំពូល វា​គ្រប់គ្រាន់​ដើម្បី​ចាំ​ថា​ទម្ងន់​នៃ​សម្ពាធ ជី ក្នុងករណីនេះគឺអវិជ្ជមានហើយធ្វើសកម្មភាពឡើងលើនាវា។

មជ្ឈមណ្ឌលសម្ពាធ និងការប្តេជ្ញាចិត្តនៃកូអរដោនេរបស់វា។

ចំណុចនៃការអនុវត្តនៃកម្លាំងសម្ពាធសរុបត្រូវបានគេហៅថាកណ្តាលនៃសម្ពាធ។ កំណត់កូអរដោនេនៃចំណុចកណ្តាលនៃសម្ពាធ លីត្រ ឃ និង y ឃ (រូបភាព 3.20) ។ ដូចដែលត្រូវបានគេស្គាល់ពីមេកានិកទ្រឹស្តី នៅលំនឹង ពេលនៃកម្លាំងលទ្ធផល F អំពីអ័ក្សខ្លះស្មើនឹងផលបូកនៃគ្រានៃកម្លាំងធាតុផ្សំ។ dF អំពីអ័ក្សដូចគ្នា។

អង្ករ។ ៣.២០.

ចូរយើងបង្កើតសមីការនៃគ្រានៃកម្លាំង F និង dF អំពីអ័ក្ស អូ៖

កម្លាំង ច និង dF កំណត់ដោយរូបមន្ត