កណ្តាលនៃសម្ពាធនៃស្លាបហៅថាចំណុចប្រសព្វនៃលទ្ធផលនៃកម្លាំងខ្យល់ជាមួយនឹងអង្កត់ធ្នូនៃស្លាប។

ទីតាំងនៃកណ្តាលនៃសម្ពាធត្រូវបានកំណត់ដោយកូអរដោនេរបស់វា។ X ឃ - ចម្ងាយពីគែមនាំមុខនៃស្លាប ដែលអាចបង្ហាញជាប្រភាគនៃអង្កត់ធ្នូ

ទិសដៅនៃកម្លាំង រ កំណត់ដោយមុំ  បង្កើតឡើងដោយទិសដៅនៃលំហូរខ្យល់ដែលមិនមានការរំខាន (រូបភាព 59, ក) ។ វាអាចត្រូវបានគេមើលឃើញពីតួលេខនោះ។

កន្លែងណា ទៅ - គុណភាពឌីណាមិកនៃទម្រង់។

អង្ករ។ 59 ចំណុចកណ្តាលនៃសម្ពាធនៃស្លាប និងការផ្លាស់ប្តូរទីតាំងរបស់វាអាស្រ័យលើមុំនៃការវាយប្រហារ

ទីតាំងនៃកណ្តាលនៃសម្ពាធគឺអាស្រ័យលើរូបរាងរបស់ airfoil និងមុំនៃការវាយប្រហារ។ នៅលើរូបភព។ 59, ខបង្ហាញពីរបៀបដែលទីតាំងនៃកណ្តាលនៃសម្ពាធផ្លាស់ប្តូរអាស្រ័យលើមុំនៃការវាយប្រហារសម្រាប់ទម្រង់នៃយន្តហោះ Yak 52 និង Yak-55, ខ្សែកោង 1 - សម្រាប់យន្តហោះ Yak-55 ខ្សែកោង 2 - សម្រាប់យន្តហោះ Yak-52 ។

វាអាចត្រូវបានគេមើលឃើញពីក្រាហ្វថាទីតាំង ស៊ីឌីនៅពេលផ្លាស់ប្តូរមុំនៃការវាយប្រហារ ទម្រង់ស៊ីមេទ្រីនៃយន្តហោះ Yak-55 នៅតែមិនផ្លាស់ប្តូរ និងមានចម្ងាយប្រហែល 1/4 នៃចំងាយពីចុងជើងនៃអង្កត់ធ្នូ។

តារាង 2

នៅពេលដែលមុំនៃការវាយប្រហារផ្លាស់ប្តូរ ការចែកចាយសម្ពាធតាមបណ្តោយទម្រង់ស្លាបផ្លាស់ប្តូរ ហើយដូច្នេះកណ្តាលនៃសម្ពាធផ្លាស់ទីតាមអង្កត់ធ្នូ (សម្រាប់ Yak-52 airfoil asymmetric) ដូចបង្ហាញក្នុងរូប។ 60. ឧទាហរណ៍ជាមួយនឹងមុំអវិជ្ជមាននៃការវាយប្រហារនៃយន្តហោះ Yak 52 ប្រហែលស្មើនឹង -4 ° កម្លាំងសម្ពាធនៅក្នុងផ្នែកច្រមុះនិងកន្ទុយនៃទម្រង់ត្រូវបានដឹកនាំក្នុងទិសដៅផ្ទុយនិងស្មើគ្នា។ មុំនៃការវាយប្រហារនេះត្រូវបានគេហៅថា មុំនៃការវាយប្រហារសូន្យ។

អង្ករ។ 60 ចលនាកណ្តាលនៃសម្ពាធនៃស្លាបយន្តហោះ Yak-52 ជាមួយនឹងការផ្លាស់ប្តូរមុំនៃការវាយប្រហារ

ជាមួយនឹងមុំវាយប្រហារធំជាងបន្តិច កម្លាំងសម្ពាធដែលដឹកនាំឡើងលើគឺធំជាងកម្លាំងដែលដឹកនាំចុះក្រោម លទ្ធផលរបស់វា យនឹងស្ថិតនៅខាងក្រោយកម្លាំងខ្លាំងជាង (II) ពោលគឺ កណ្តាលនៃសម្ពាធនឹងមានទីតាំងនៅផ្នែកកន្ទុយនៃ airfoil ។ ជាមួយនឹងការកើនឡើងបន្ថែមទៀតនៃមុំនៃការវាយប្រហារ ទីតាំងនៃភាពខុសគ្នានៃសម្ពាធអតិបរិមានៃផ្លាស់ទីកាន់តែជិត និងខិតទៅជិតគែមច្រមុះនៃស្លាប ដែលបណ្តាលឱ្យមានចលនាដោយធម្មជាតិ។ ស៊ីឌីតាមបណ្តោយអង្កត់ធ្នូទៅគែមនាំមុខនៃស្លាប (III, IV) ។

ទីតាំងនាំមុខបំផុត។ ស៊ីឌីនៅមុំសំខាន់នៃការវាយប្រហារ  cr = 18 ° (V) ។

រោងចក្រថាមពលយន្តហោះ

គោលបំណងនៃរោងចក្រថាមពល និងព័ត៌មានទូទៅអំពី propellers

រោងចក្រថាមពលត្រូវបានរចនាឡើង ដើម្បីបង្កើតកម្លាំងរុញដែលចាំបាច់ដើម្បីយកឈ្នះលើការអូស និងធានាចលនាទៅមុខរបស់យន្តហោះ។

កម្លាំងអូសទាញត្រូវបានបង្កើតឡើងដោយការដំឡើងដែលរួមមានម៉ាស៊ីន ប្រដាប់បន្តោង (ឧ.

នាពេលបច្ចុប្បន្ននេះ ម៉ាស៊ីន turbojet និង turboprop ត្រូវបានប្រើប្រាស់យ៉ាងទូលំទូលាយក្នុងការដឹកជញ្ជូន និងអាកាសចរណ៍យោធា។ នៅក្នុងកីឡា កសិកម្ម និងគោលបំណងផ្សេងៗនៃអាកាសចរណ៍ជំនួយ រោងចក្រថាមពលដែលមានម៉ាស៊ីនយន្តហោះចំហេះខាងក្នុងពីស្តុងនៅតែត្រូវបានប្រើប្រាស់។

នៅលើយន្តហោះ Yak-52 និង Yak-55 រោងចក្រថាមពលមានម៉ាស៊ីន piston M-14P និងម៉ាស៊ីន V530TA-D35 ដែលអាចផ្លាស់ប្តូរបាន propeller ។ ម៉ាស៊ីន M-14P បំប្លែងថាមពលកម្ដៅនៃឥន្ធនៈដែលឆេះទៅជាថាមពលបង្វិលរបស់ម៉ាស៊ីន។

កង្ហារខ្យល់ - ឯកតា bladed បង្វិលដោយ shaft ម៉ាស៊ីន ដែលបង្កើតការរុញនៅលើអាកាស ចាំបាច់សម្រាប់ចលនារបស់យន្តហោះ។

ប្រតិបត្តិការ​របស់​កង្ហារ​គឺ​ផ្អែកលើ​គោលការណ៍​ដូចគ្នា​ទៅនឹង​ស្លាប​យន្តហោះ​។

ការចាត់ថ្នាក់ PROPELLER

វីសត្រូវបានចាត់ថ្នាក់៖

នេះបើយោងតាមចំនួននៃ blades - ពីរ-, បី-, បួន- និងពហុ bladed;

នេះបើយោងតាមសម្ភារៈនៃការផលិត - ឈើដែក;

ក្នុងទិសដៅនៃការបង្វិល (មើលពីកាប៊ីនយន្ដហោះក្នុងទិសដៅនៃការហោះហើរ) - ការបង្វិលឆ្វេងនិងស្តាំ;

ដោយទីតាំងទាក់ទងទៅនឹងម៉ាស៊ីន - ទាញ, រុញ;

នេះបើយោងតាមរូបរាងនៃ blades - ធម្មតា, saber-រាង, spade-រាង;

តាមប្រភេទ - ជំហានថេរ មិនអាចផ្លាស់ប្តូរ និងអថេរ។

សន្ទះបិទបើកមានសន្ទះបិទបើក និងត្រូវបានម៉ោននៅលើអ័ក្សម៉ាស៊ីនជាមួយនឹងប៊ូសពិសេស (រូបភាព 61) ។

វីសរុញថេរ មានកាំបិតដែលមិនអាចបង្វិលជុំវិញអ័ក្សរបស់ពួកគេ។ ដាប់ប៊លដែលមានស្នូលត្រូវបានផលិតជាឯកតាតែមួយ។

វីសជណ្ដើរថេរ មាន blades ដែលត្រូវបានដំឡើងនៅលើដីមុនពេលហោះហើរនៅមុំណាមួយទៅនឹងយន្តហោះនៃការបង្វិលនិងត្រូវបានជួសជុល។ នៅក្នុងការហោះហើរមុំដំឡើងមិនផ្លាស់ប្តូរទេ។

វីសរុញអថេរ វាមាន blades ដែលក្នុងអំឡុងពេលប្រតិបត្តិការអាចដោយមធ្យោបាយនៃការគ្រប់គ្រងធារាសាស្ត្រឬអគ្គិសនីឬដោយស្វ័យប្រវត្តិបង្វិលជុំវិញអ័ក្សរបស់ពួកគេហើយត្រូវបានកំណត់នៅមុំដែលចង់បានទៅនឹងយន្តហោះនៃការបង្វិល។

អង្ករ។ 61 កង្ហារខ្យល់ពីរជាន់ថេរ

អង្ករ។ 62 Propeller V530TA D35

យោងតាមជួរនៃមុំ blade, propellers ត្រូវបានបែងចែកជា:

នៅលើធម្មតាដែលមុំដំឡើងប្រែប្រួលពី 13 ទៅ 50 °ពួកគេត្រូវបានដំឡើងនៅលើយន្តហោះពន្លឺ;

នៅលើ weathercocks - មុំដំឡើងប្រែប្រួលពី 0 ទៅ 90 °;

នៅលើហ្រ្វាំង ឬប្រដាប់បញ្ច្រាស មានមុំដំឡើងអថេរពី -15 ដល់ +90 ° ដោយមាន propeller បែបនេះពួកគេបង្កើតការរុញច្រានអវិជ្ជមាន និងកាត់បន្ថយរយៈពេលនៃការរត់យន្តហោះ។

កង្ហារត្រូវមានតម្រូវការដូចខាងក្រោមៈ

វីសត្រូវតែរឹងមាំនិងមានទម្ងន់តិចតួច;

ត្រូវតែមានទម្ងន់ ធរណីមាត្រ និងស៊ីមេទ្រីលំហអាកាស។

ត្រូវតែអភិវឌ្ឍការជំរុញចាំបាច់ក្នុងអំឡុងពេលការវិវត្តន៍ផ្សេងៗក្នុងការហោះហើរ។

គួរតែដំណើរការប្រកបដោយប្រសិទ្ធភាពខ្ពស់បំផុត។

នៅលើយន្តហោះ Yak-52 និង Yak-55 ត្រាក់ទ័រត្រាក់ទ័រពីរបន្ទះធ្វើពីឈើធម្មតាដែលមានរាងដូចទ្រនាប់នៃការបង្វិលខាងឆ្វេង ទីលានអថេរជាមួយនឹងការគ្រប់គ្រងធារាសាស្ត្រ V530TA-D35 ត្រូវបានតំឡើង (រូបភាព 62) ។

លក្ខណៈធរណីមាត្រនៃវីស

blades កំឡុងពេលបង្វិលបង្កើតកម្លាំងខ្យល់ដូចស្លាប។ លក្ខណៈធរណីមាត្រនៃ propeller ប៉ះពាល់ដល់ឌីណាមិករបស់វា។

ពិចារណាលក្ខណៈធរណីមាត្រនៃវីស។

រូបរាងរបស់កាំបិតនៅក្នុងផែនការ- ស៊ីមេទ្រីនិង saber ទូទៅបំផុត។

អង្ករ។ 63. ទម្រង់នៃ propeller: a - blade profile, b - blade shapes in plan

អង្ករ។ 64 អង្កត់ផ្ចិត, កាំ, ជម្រេធរណីមាត្រនៃ propeller

អង្ករ។ 65 ការអភិវឌ្ឍន៍ Helix

ផ្នែកនៃផ្នែកធ្វើការនៃ blade មានទម្រង់ស្លាប។ ទម្រង់ blade ត្រូវបានកំណត់លក្ខណៈដោយអង្កត់ធ្នូ កម្រាស់ដែលទាក់ទង និងកោងដែលទាក់ទង។

សម្រាប់កម្លាំងកាន់តែខ្លាំង ដាវដែលមានកម្រាស់អថេរត្រូវបានប្រើ - ការឡើងក្រាស់បន្តិចម្តងៗឆ្ពោះទៅរកឫស។ អង្កត់ធ្នូនៃផ្នែកមិនស្ថិតនៅលើយន្តហោះតែមួយទេ ចាប់តាំងពីកាំបិតត្រូវបានបត់។ គែមនៃ blade ដែលកាត់តាមខ្យល់ត្រូវបានគេហៅថា គែមនាំមុខ ហើយគែមខាងក្រោមត្រូវបានគេហៅថា trailing edge ។ យន្តហោះកាត់កែងទៅនឹងអ័ក្សនៃការបង្វិលវីសត្រូវបានគេហៅថាយន្តហោះនៃការបង្វិលវីស (រូបភាព 63) ។

អង្កត់ផ្ចិតវីស ហៅថាអង្កត់ផ្ចិតនៃរង្វង់ដែលពិពណ៌នាដោយចុងនៃ blades នៅពេលដែល propeller បង្វិល។ អង្កត់ផ្ចិតនៃ propeller ទំនើបមានចាប់ពី 2 ទៅ 5 m អង្កត់ផ្ចិតនៃ propeller V530TA-D35 គឺ 2.4 m ។

ទីលានវីសធរណីមាត្រ - នេះគឺជាចម្ងាយដែលវីសផ្លាស់ទីជាលំដាប់ត្រូវតែធ្វើដំណើរក្នុងបដិវត្តន៍ពេញលេញមួយ ប្រសិនបើវាកំពុងផ្លាស់ទីក្នុងអាកាសដូចនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុករឹង (រូបភាព 64)។

មុំនៃស្លាបព្រិល  - នេះគឺជាមុំនៃទំនោរនៃផ្នែក blade ទៅយន្តហោះនៃការបង្វិលនៃ propeller (រូបភាព 65) ។

ដើម្បីកំណត់ថាតើលំហរបស់ផ្លោងគឺជាអ្វី សូមស្រមៃថា ខិត្តប័ណ្ណផ្លាស់ទីក្នុងស៊ីឡាំងដែលកាំ r ស្មើនឹងចំងាយពីចំណុចកណ្តាលនៃការបង្វិលរបស់ស្លាបចក្រទៅចំណុច B នៅលើផ្លុំផ្លុំ។ បន្ទាប់មកផ្នែកនៃវីសនៅចំណុចនេះនឹងពណ៌នាអំពី helix នៅលើផ្ទៃនៃស៊ីឡាំង។ ចូរ​ពង្រីក​ផ្នែក​នៃ​ស៊ីឡាំង​ស្មើ​នឹង​ទីលាន​នៃ​វីស H នៅ​តាម​ខ្សែ BV ។ អ្នកនឹងទទួលបានចតុកោណកែងដែល helix បានប្រែទៅជាអង្កត់ទ្រូងនៃចតុកោណនៃធនាគារកណ្តាលនេះ។ អង្កត់ទ្រូងនេះមានទំនោរទៅនឹងយន្តហោះនៃការបង្វិលវីស BC នៅមុំមួយ។  . ពីត្រីកោណមុំខាងស្តាំ TsVB យើងរកឃើញអ្វីដែលវីសស្ពឺស្មើនឹង៖

ទីលាននៃវីសនឹងកាន់តែធំមុំនៃការដំឡើង blade កាន់តែធំ  . ឈ្នាន់ត្រូវបានបែងចែកទៅជា proppellers ដែលមានទីលានថេរតាមបណ្តោយ blade (ផ្នែកទាំងអស់មានទីលានដូចគ្នា) ទីលានអថេរ (ផ្នែកមានទីលានផ្សេងគ្នា)។

កង្ហារ V530TA-D35 មានជម្រេអថេរនៅតាមបណ្តោយផ្លិត ដោយសារវាមានអត្ថប្រយោជន៍ពីទិដ្ឋភាពនៃលំហអាកាស។ គ្រប់ផ្នែកទាំងអស់នៃផ្លុំផ្លោងរត់ចូលទៅក្នុងលំហូរខ្យល់នៅមុំដូចគ្នានៃការវាយប្រហារ។

ប្រសិនបើផ្នែកទាំងអស់នៃផ្លុំផ្លុំមានទីលានផ្សេងគ្នា នោះទីលាននៃផ្នែកដែលស្ថិតនៅចំងាយពីចំណុចកណ្តាលនៃការបង្វិលស្មើនឹង 0.75R ដែល R ជាកាំនៃផ្លោងត្រូវបានចាត់ទុកថាជាទីលានទូទៅនៃ ខិត្តប័ណ្ណ។ ជំហាននេះត្រូវបានគេហៅថា នាមករណ៍ និងមុំដំឡើងនៃផ្នែកនេះ។- មុំដំឡើងបន្ទាប់បន្សំ .

ជម្រេធរណីមាត្រនៃ propeller ខុសគ្នាពីទីលាននៃ propeller ដោយបរិមាណនៃការរអិលនៃ propeller នៅលើអាកាស (សូមមើលរូបភាព 64) ។

ទីលានរុញ - នេះគឺជាចម្ងាយជាក់ស្តែងដែល propeller ផ្លាស់ទីជាបណ្តើរៗនៅលើអាកាសជាមួយនឹងយន្តហោះក្នុងបដិវត្តន៍ពេញលេញមួយ។ ប្រសិនបើល្បឿនរបស់យន្តហោះត្រូវបានបញ្ជាក់ជាគីឡូម៉ែត្រក្នុងមួយម៉ោង និងចំនួននៃបដិវត្តន៍នៃផ្លោងក្នុងមួយវិនាទី នោះទីលាននៃផ្លោងគឺ ហ ទំអាចរកបានដោយប្រើរូបមន្ត

ទីលាននៃវីសគឺតិចជាងបន្តិចធរណីមាត្រនៃវីស។ នេះត្រូវបានពន្យល់ដោយការពិតដែលថាវីសដូចជាវារអិលក្នុងខ្យល់កំឡុងពេលបង្វិលដោយសារតែដង់ស៊ីតេទាបរបស់វាទាក់ទងទៅនឹងឧបករណ៍ផ្ទុករឹង។

ភាពខុសគ្នារវាងតម្លៃនៃជម្រេធរណីមាត្រ និងជម្រេនៃ propeller ត្រូវបានគេហៅថា វីសរអិល និងត្រូវបានកំណត់ដោយរូបមន្ត

ស= ហ- ហ ន . (3.3)

សូមឱ្យមានតួលេខនៃរូបរាងបំពានជាមួយនឹងផ្ទៃ ω នៅក្នុងយន្តហោះ អូល។ ទំនោរទៅផ្តេកនៅមុំ α (រូបភាព 3.17) ។

ដើម្បីភាពងាយស្រួលនៃការទទួលបានរូបមន្តសម្រាប់កម្លាំងសម្ពាធសារធាតុរាវនៅលើតួរលេខដែលកំពុងពិចារណា យើងបង្វិលប្លង់ជញ្ជាំងដោយ 90 °ជុំវិញអ័ក្ស 01 ហើយតម្រឹមវាជាមួយយន្តហោះគំនូរ។ នៅលើតួរលេខយន្តហោះដែលកំពុងស្ថិតក្រោមការពិចារណា យើងដាក់ចេញនៅជម្រៅមួយ។ ម៉ោង ពីផ្ទៃទំនេរនៃអង្គធាតុរាវទៅផ្ទៃបឋម ឃ ω . បន្ទាប់មកកម្លាំងបឋមដែលធ្វើសកម្មភាពលើតំបន់ ឃ ω , នឹង

អង្ករ។ ៣.១៧.

ការរួមបញ្ចូលទំនាក់ទំនងចុងក្រោយយើងទទួលបានកម្លាំងសរុបនៃសម្ពាធសារធាតុរាវនៅលើតួលេខរាបស្មើ

ពិចារណាថាយើងទទួលបាន

អាំងតេក្រាលចុងក្រោយគឺស្មើនឹងពេលវេលាឋិតិវន្តនៃវេទិកាដោយគោរពតាមអ័ក្ស អូ ទាំងនោះ។

កន្លែងណា លីត្រ ជាមួយ – ចម្ងាយអ័ក្ស អូ ទៅចំណុចកណ្តាលនៃទំនាញនៃរូប។ បន្ទាប់មក

ចាប់តាំងពីពេលនោះមក

ទាំងនោះ។ កម្លាំងសរុបនៃសម្ពាធលើតួរលេខសំប៉ែតគឺស្មើនឹងផលិតផលនៃផ្ទៃនៃតួរលេខ និងសម្ពាធសន្ទនីយស្តាទិចនៅកណ្តាលទំនាញរបស់វា។

ចំណុចនៃការអនុវត្តកម្លាំងសម្ពាធសរុប (ចំណុច ឃ សូមមើលរូបភព។ 3.17) ត្រូវបានហៅ កណ្តាលនៃសម្ពាធ។ ចំណុចកណ្តាលនៃសម្ពាធគឺស្ថិតនៅក្រោមចំណុចកណ្តាលនៃទំនាញនៃតួលេខផ្ទះល្វែងមួយដោយបរិមាណមួយ។ អ៊ី លំដាប់នៃការកំណត់កូអរដោនេនៃចំណុចកណ្តាលនៃសម្ពាធ និងទំហំនៃ eccentricity ត្រូវបានពិពណ៌នានៅក្នុងកថាខណ្ឌ 3.13 ។

ក្នុងករណីពិសេសនៃជញ្ជាំងចតុកោណបញ្ឈរយើងទទួលបាន (រូបភាព 3.18)

អង្ករ។ ៣.១៨.

នៅក្នុងករណីនៃជញ្ជាំងចតុកោណផ្ដេកយើងនឹងមាន

ភាពផ្ទុយគ្នាអ៊ីដ្រូស្តាទិច

រូបមន្តសម្រាប់កម្លាំងសម្ពាធលើជញ្ជាំងផ្តេក (3.31) បង្ហាញថា សម្ពាធសរុបលើតួរលេខសំប៉ែតត្រូវបានកំណត់ដោយជម្រៅនៃចំណុចកណ្តាលទំនាញ និងតំបន់នៃតួរលេខប៉ុណ្ណោះ ប៉ុន្តែមិនអាស្រ័យលើរូបរាងទេ។ នៃនាវាដែលវត្ថុរាវស្ថិតនៅ។ ដូច្នេះ​បើ​យើង​យក​នាវា​មួយ​ចំនួន​រាង​ខុស​គ្នា ប៉ុន្តែ​មាន​ផ្ទៃ​បាត​ដូច​គ្នា។ ω g និងកម្រិតរាវស្មើគ្នា ហ បន្ទាប់មកនៅក្នុងនាវាទាំងអស់នេះ សម្ពាធសរុបនៅលើបាតនឹងដូចគ្នា (រូបភាព 3.19)។ សម្ពាធសន្ទនីយស្តាទិចគឺដោយសារតែក្នុងករណីនេះទៅនឹងទំនាញផែនដី ប៉ុន្តែទម្ងន់នៃអង្គធាតុរាវនៅក្នុងនាវាគឺខុសគ្នា។

អង្ករ។ ៣.១៩.

សំណួរកើតឡើង៖ តើទម្ងន់ផ្សេងគ្នាអាចបង្កើតសម្ពាធដូចគ្នានៅលើបាតដោយរបៀបណា? វាគឺនៅក្នុងភាពផ្ទុយគ្នានេះដែលហៅថា ភាពផ្ទុយគ្នាអ៊ីដ្រូស្តាទិច។ ការលាតត្រដាងនៃភាពចម្លែកគឺស្ថិតនៅក្នុងការពិតដែលថាកម្លាំងនៃទំងន់នៃអង្គធាតុរាវពិតជាធ្វើសកម្មភាពមិនត្រឹមតែនៅលើបាតប៉ុណ្ណោះទេប៉ុន្តែថែមទាំងលើជញ្ជាំងផ្សេងទៀតនៃនាវាផងដែរ។

ក្នុងករណីដែលកប៉ាល់ពង្រីកឡើងលើ វាច្បាស់ណាស់ថាទម្ងន់នៃអង្គធាតុរាវគឺធំជាងកម្លាំងដែលធ្វើសកម្មភាពលើបាត។ ទោះយ៉ាងណាក៏ដោយក្នុងករណីនេះផ្នែកមួយនៃកម្លាំងទម្ងន់ធ្វើសកម្មភាពនៅលើជញ្ជាំង inclined ។ ផ្នែកនេះគឺជាទម្ងន់នៃរាងកាយសម្ពាធ។

ក្នុង​ករណី​ដែល​កប៉ាល់​កាត់​ដល់​កំពូល វា​គ្រប់គ្រាន់​ដើម្បី​ចាំ​ថា​ទម្ងន់​នៃ​សម្ពាធ ជី ក្នុងករណីនេះគឺអវិជ្ជមានហើយធ្វើសកម្មភាពឡើងលើនាវា។

មជ្ឈមណ្ឌលសម្ពាធ និងការប្តេជ្ញាចិត្តនៃកូអរដោនេរបស់វា។

ចំណុចនៃការអនុវត្តនៃកម្លាំងសម្ពាធសរុបត្រូវបានគេហៅថាកណ្តាលនៃសម្ពាធ។ កំណត់កូអរដោនេនៃចំណុចកណ្តាលនៃសម្ពាធ លីត្រ ឃ និង y ឃ (រូបភាព 3.20) ។ ដូចដែលត្រូវបានគេស្គាល់ពីមេកានិចទ្រឹស្តី នៅលំនឹង គ្រានៃកម្លាំងលទ្ធផល F អំពីអ័ក្សខ្លះស្មើនឹងផលបូកនៃគ្រានៃកម្លាំងធាតុផ្សំ។ dF អំពីអ័ក្សដូចគ្នា។

អង្ករ។ ៣.២០.

ចូរយើងបង្កើតសមីការនៃគ្រានៃកម្លាំង F និង dF អំពីអ័ក្ស អូ៖

កម្លាំង ច និង dF កំណត់ដោយរូបមន្ត

• មេរៀនណែនាំ អត់​គិតថ្លៃ;
• គ្រូបង្រៀនដែលមានបទពិសោធន៍មួយចំនួនធំ (ជនជាតិដើម និងនិយាយភាសារុស្សី);
• វគ្គសិក្សាមិនមែនសម្រាប់រយៈពេលជាក់លាក់មួយ (ខែ ប្រាំមួយខែ ឆ្នាំ) ប៉ុន្តែសម្រាប់ចំនួនមេរៀនជាក់លាក់ (5, 10, 20, 50);
• អតិថិជនពេញចិត្តជាង 10,000 ។
• តម្លៃនៃមេរៀនមួយជាមួយគ្រូដែលនិយាយភាសារុស្សី - ពី 600 រូប្លិ៍ជាមួយអ្នកនិយាយដើមកំណើត - ពី 1500 រូប្លិ៍

មជ្ឈមណ្ឌលសម្ពាធ កម្លាំងសម្ពាធបរិយាកាស ម៉ាស៊ីនឆូតកាតនឹងស្ថិតនៅចំកណ្តាលទំនាញនៃទីតាំង ដោយសារសម្ពាធបរិយាកាសត្រូវបានបញ្ជូនស្មើៗគ្នាទៅគ្រប់ចំណុចនៃអង្គធាតុរាវ។ ចំណុចកណ្តាលនៃសម្ពាធនៃអង្គធាតុរាវដោយខ្លួនឯងនៅលើទីតាំងអាចត្រូវបានកំណត់ដោយទ្រឹស្តីបទនៅពេលនៃកម្លាំងលទ្ធផល។ ពេលលទ្ធផល

កម្លាំងអំពីអ័ក្ស អូនឹងស្មើនឹងផលបូកនៃគ្រានៃកម្លាំងសមាសធាតុអំពីអ័ក្សដូចគ្នា។

កន្លែងណា កន្លែង៖ - ទីតាំងនៃចំណុចកណ្តាលនៃសម្ពាធលើសនៅលើអ័ក្សបញ្ឈរ - ពេលនៃនិចលភាពនៃគេហទំព័រ សអំពីអ័ក្ស អូ។

ចំណុចកណ្តាលនៃសម្ពាធ (ចំណុចនៃការអនុវត្តនៃកម្លាំងលទ្ធផលនៃសម្ពាធលើស) តែងតែស្ថិតនៅខាងក្រោមចំណុចកណ្តាលនៃទំនាញនៃទីតាំង។ ក្នុងករណីដែលកម្លាំងសម្ដែងខាងក្រៅនៅលើផ្ទៃទំនេរនៃអង្គធាតុរាវគឺជាកម្លាំងនៃសម្ពាធបរិយាកាស នោះកម្លាំងពីរដែលមានកម្លាំងស្មើគ្នា និងផ្ទុយគ្នាក្នុងទិសដៅដោយសារតែសម្ពាធបរិយាកាស (នៅផ្នែកខាងក្នុង និងខាងក្រៅនៃជញ្ជាំង) នឹងធ្វើសកម្មភាពក្នុងពេលដំណាលគ្នា។ ជញ្ជាំងនាវា។ សម្រាប់ហេតុផលនេះ កម្លាំងអតុល្យភាពប្រតិបត្តិការពិតប្រាកដនៅតែជាកម្លាំងលើសសម្ពាធ។

សម្ភារៈពីមុន៖

ចំណុចនៃការអនុវត្តនៃកម្លាំងសម្ពាធសរុបត្រូវបានគេហៅថាកណ្តាលនៃសម្ពាធ។ កំណត់កូអរដោនេនៃចំណុចកណ្តាលនៃសម្ពាធ និង (រូបភាព 3.20) ។ ដូចដែលត្រូវបានគេស្គាល់ពីមេកានិចទ្រឹស្តី, នៅលំនឹង, ពេលនៃលទ្ធផល ចទាក់ទងទៅនឹងអ័ក្សមួយចំនួនគឺស្មើនឹងផលបូកនៃគ្រានៃកម្លាំងសមាសធាតុ dFអំពីអ័ក្សដូចគ្នា។

ចូរយើងបង្កើតសមីការនៃគ្រានៃកម្លាំង ចនិង dFអំពីអ័ក្ស 0y ។

កម្លាំង ចនិង dFកំណត់ដោយរូបមន្ត

កាត់បន្ថយកន្សោមដោយ g និង អំពើបាប a, យើងទទួលបាន

តើ​ពេល​នៃ​និចលភាព​នៃ​ផ្ទៃ​នៃ​តួលេខ​ទាក់ទង​នឹង​អ័ក្ស 0 ជា​កន្លែង​ណា y.

ជំនួសដោយរូបមន្តដែលគេស្គាល់ពីមេកានិចទ្រឹស្តី, ដែលជាកន្លែងដែល ជគ - ពេលនៃនិចលភាពនៃផ្ទៃនៃតួលេខអំពីអ័ក្សស្របទៅនឹង 0 yហើយឆ្លងកាត់ចំណុចកណ្តាលនៃទំនាញផែនដី យើងទទួលបាន

ពីរូបមន្តនេះវាធ្វើតាមថាកណ្តាលនៃសម្ពាធតែងតែមានទីតាំងនៅខាងក្រោមចំណុចកណ្តាលនៃទំនាញនៃតួលេខនៅចម្ងាយ។ ចម្ងាយនេះត្រូវបានគេហៅថា eccentricity និងត្រូវបានតំណាងដោយអក្សរ អ៊ី.

សំរបសំរួល y d ត្រូវបានរកឃើញពីការពិចារណាស្រដៀងគ្នា

តើពេល centrifugal នៃនិចលភាពនៃតំបន់ដូចគ្នាអំពីអ័ក្ស yនិង លីត្រ. ប្រសិនបើតួលេខគឺស៊ីមេទ្រីអំពីអ័ក្សស្របទៅនឹងអ័ក្ស 0 លីត្រ(រូបភាព 3.20) បន្ទាប់មក ជាក់ស្តែង , កន្លែងណា yគ - កូអរដោនេនៃចំណុចកណ្តាលនៃទំនាញនៃរូប។

§ 3.16 ។ ម៉ាស៊ីនធារាសាស្ត្រសាមញ្ញ។
សារព័ត៌មានធារាសាស្ត្រ

ការចុចធារាសាស្ត្រត្រូវបានប្រើដើម្បីទទួលបានកម្លាំងដ៏ធំ ដែលចាំបាច់ ឧទាហរណ៍សម្រាប់ការចុច ឬបោះត្រាផលិតផលដែក។

ដ្យាក្រាមគំនូសតាងនៃការចុចធារាសាស្ត្រត្រូវបានបង្ហាញនៅក្នុងរូបភព។ ៣.២១. វាមាន 2 ស៊ីឡាំង - ធំនិងតូចដែលភ្ជាប់គ្នាទៅវិញទៅមកដោយបំពង់មួយ។ ស៊ីឡាំងតូចមានស្តុងដែលមានអង្កត់ផ្ចិត ឃដែលត្រូវបានធ្វើសកម្មភាពដោយដងថ្លឹងជាមួយនឹងស្មា កនិង ខ. នៅពេលដែល piston តូចផ្លាស់ទីចុះក្រោម វាបញ្ចេញសម្ពាធទៅលើអង្គធាតុរាវ ទំដែលយោងទៅតាមច្បាប់របស់ Pascal ត្រូវបានផ្ទេរទៅ piston ដែលមានអង្កត់ផ្ចិត ឃដែលមានទីតាំងនៅស៊ីឡាំងធំ។

នៅពេលផ្លាស់ទីឡើងលើ piston នៃស៊ីឡាំងធំចុចផ្នែកដោយកម្លាំងមួយ។ ច 2 កំណត់កម្លាំង ច 2 ប្រសិនបើកម្លាំងត្រូវបានគេដឹង ច 1 និងចុចវិមាត្រ ឃ, ឃក៏ដូចជាដៃចង្កូត កនិង ខ. ចូរកំណត់កម្លាំងជាមុនសិន ចដើរតួនៅលើ piston តូចមួយដែលមានអង្កត់ផ្ចិត ឃ. ពិចារណាតុល្យភាពនៃដងថ្លឹងចុច។ ចូរយើងចងក្រងសមីការនៃគ្រាដែលទាក់ទងទៅនឹងចំណុចកណ្តាលនៃការបង្វិលនៃដងថ្លឹង 0

តើប្រតិកម្មរបស់ piston ទៅ lever នៅឯណា។

កន្លែងណាជាផ្នែកឆ្លងកាត់នៃ piston តូច។

យោងតាមច្បាប់របស់ Pascal សម្ពាធនៅក្នុងអង្គធាតុរាវមួយត្រូវបានបញ្ជូនគ្រប់ទិសដៅដោយគ្មានការផ្លាស់ប្តូរ។ ដូច្នេះសម្ពាធនៃអង្គធាតុរាវនៅក្រោម piston ធំក៏នឹងស្មើនឹង ទំផងដែរ ដូច្នេះកម្លាំងដែលដើរតួនៅលើ piston ធំពីចំហៀងនៃអង្គធាតុរាវនឹងមាន

កន្លែងណាជាផ្នែកឆ្លងកាត់នៃ piston ធំ។

ជំនួសរូបមន្តចុងក្រោយ ទំហើយយកទៅក្នុងគណនីនោះ យើងទទួលបាន

ដើម្បីយកទៅពិចារណាពីការកកិតនៅក្នុងដៃរបស់សារពត៌មាន ការផ្សាភ្ជាប់ចន្លោះប្រហោង ប្រសិទ្ធភាពនៃសារពត៌មាន h ត្រូវបានណែនាំ។<1. В итоге расчетная формула примет вид

ឧបករណ៍ផ្ទុកធារាសាស្ត្រ

ឧបករណ៍ផ្ទុកធារាសាស្ត្របម្រើសម្រាប់ការប្រមូលផ្តុំ - ការប្រមូលផ្តុំថាមពល។ វាត្រូវបានប្រើក្នុងករណីដែលចាំបាច់ត្រូវអនុវត្តការងារធំក្នុងរយៈពេលខ្លី ឧទាហរណ៍នៅពេលបើក និងបិទទ្វារចាក់សោ នៅពេលដំណើរការម៉ាស៊ីនចុចធារាសាស្ត្រ ការលើកធារាសាស្ត្រជាដើម។

ដ្យាក្រាមគំនូសតាងនៃឧបករណ៍ផ្ទុកធារាសាស្ត្រត្រូវបានបង្ហាញក្នុងរូប 3.22 ។ វាមានស៊ីឡាំង កដែល piston ត្រូវបានដាក់ ខភ្ជាប់ទៅស៊ុមផ្ទុក គដែលបន្ទុកត្រូវបានផ្អាក ឃ.

ដោយមានជំនួយពីស្នប់ អង្គធាតុរាវត្រូវបានបូមចូលទៅក្នុងស៊ីឡាំងរហូតដល់វាត្រូវបានបំពេញទាំងស្រុង ខណៈពេលដែលបន្ទុកកើនឡើង ហើយដោយហេតុនេះថាមពលត្រូវបានបង្គរ។ ដើម្បីលើកស្តុង ហវាចាំបាច់ក្នុងការបូមបរិមាណរាវចូលទៅក្នុងស៊ីឡាំង

កន្លែងណា ស- ផ្នែកនៃ piston ។

ប្រសិនបើទំហំនៃបន្ទុកគឺ ជីបន្ទាប់មកសម្ពាធរបស់ piston នៅលើអង្គធាតុរាវត្រូវបានកំណត់ដោយសមាមាត្រនៃកម្លាំងទម្ងន់ ជីទៅតំបន់កាត់នៃ piston, i.e.

បង្ហាញ​ពី​ទីនេះ ជី, យើង​ទទួល​បាន

ការងារ អិលចំណាយលើការលើកបន្ទុកនឹងស្មើនឹងផលិតផលនៃកម្លាំង ជីសម្រាប់ប្រវែងផ្លូវ ហ

ច្បាប់ Archimedes

ច្បាប់របស់ Archimedes ត្រូវបានបង្កើតឡើងជាសេចក្តីថ្លែងការណ៍ដូចខាងក្រោម - រាងកាយដែលជ្រមុជនៅក្នុងអង្គធាតុរាវត្រូវបានទទួលរងនូវកម្លាំងរុញច្រានដែលដឹកនាំឡើងលើ និងស្មើនឹងទម្ងន់នៃអង្គធាតុរាវដែលផ្លាស់ប្តូរដោយវា។ កម្លាំងនេះត្រូវបានគេហៅថាទ្រទ្រង់។ វាគឺជាលទ្ធផលនៃកម្លាំងសម្ពាធដែលសារធាតុរាវនៅពេលសម្រាកធ្វើសកម្មភាពលើរាងកាយនៅពេលសម្រាកនៅក្នុងវា។

ដើម្បីបញ្ជាក់អំពីច្បាប់ យើងញែកចេញពីរាងកាយនូវព្រីសបញ្ឈរបឋមដែលមានមូលដ្ឋាន ឃ w n1 និង ឃ w n2 (រូបភាព 3.23) ។ ការព្យាករបញ្ឈរនៃកម្លាំងធាតុដែលដើរតួនៅលើមូលដ្ឋានខាងលើនៃព្រីសនឹងត្រូវបាន

កន្លែងណា ទំ 1 - សម្ពាធលើមូលដ្ឋាននៃព្រីស ឃ w n1 ; ន 1 - ធម្មតាទៅនឹងផ្ទៃ ឃ w n1.

កន្លែងណា ឃ w z - តំបន់នៃព្រីសនៅក្នុងផ្នែកកាត់កែងទៅអ័ក្ស zបន្ទាប់មក

ដូច្នេះដោយគិតគូរថា យោងទៅតាមរូបមន្តសម្ពាធសន្ទនីយស្តាទិច យើងទទួលបាន

ស្រដៀងគ្នានេះដែរ ការព្យាករបញ្ឈរនៃកម្លាំងធាតុដែលធ្វើសកម្មភាពនៅលើមូលដ្ឋានទាបនៃព្រីសត្រូវបានរកឃើញដោយរូបមន្ត

កម្លាំងធាតុបញ្ឈរសរុបដែលធ្វើសកម្មភាពលើព្រីសនឹងមាន

ការរួមបញ្ចូលកន្សោមនេះសម្រាប់ យើងទទួលបាន

តើបរិមាណនៃរាងកាយដែលជ្រមុជនៅក្នុងអង្គធាតុរាវនៅឯណា? ម៉ោង T គឺជាកម្ពស់នៃផ្នែកដែលលិចទឹកនៃរាងកាយនៅលើបញ្ឈរដែលបានផ្តល់ឱ្យ។

ដូច្នេះ​សម្រាប់​កម្លាំង​ជំរុញ ច z យើងទទួលបានរូបមន្ត

ការជ្រើសរើស prisms ផ្តេកបឋមនៅក្នុងរាងកាយ និងធ្វើការគណនាស្រដៀងគ្នា យើងទទួលបាន , .

កន្លែងណា ជីគឺជាទម្ងន់នៃសារធាតុរាវដែលផ្លាស់ប្តូរដោយរាងកាយ។ ដូច្នេះ កម្លាំងរុញច្រានដែលធ្វើសកម្មភាពលើរាងកាយដែលជ្រលក់ក្នុងអង្គធាតុរាវគឺស្មើនឹងទម្ងន់នៃអង្គធាតុរាវដែលផ្លាស់ទីលំនៅ ដែលត្រូវតែបញ្ជាក់។

វាអនុវត្តតាមច្បាប់របស់ Archimedes ថាកម្លាំងពីរនៅទីបំផុតធ្វើសកម្មភាពលើរាងកាយដែលជ្រមុជនៅក្នុងអង្គធាតុរាវ (រូបភាព 3.24) ។

1. ទំនាញ - ទំងន់រាងកាយ។

2. កម្លាំងគាំទ្រ (កើនឡើង) ដែល g 1 - ទំងន់ជាក់លាក់នៃរាងកាយ; g 2 - ទំនាញជាក់លាក់នៃអង្គធាតុរាវ។

ក្នុងករណីនេះ ករណីសំខាន់ៗខាងក្រោមអាចកើតឡើង៖

1. ទំនាញជាក់លាក់នៃរាងកាយ និងអង្គធាតុរាវគឺដូចគ្នា។ ក្នុងករណីនេះ លទ្ធផល , និងរាងកាយនឹងស្ថិតនៅក្នុងស្ថានភាពនៃលំនឹងព្រងើយកន្តើយ, i.e. ត្រូវបានលិចទៅជម្រៅណាមួយ វានឹងមិនឡើង ឬលិចឡើយ។

2. សម្រាប់ g 1 > g 2 , . លទ្ធផលត្រូវបានដឹកនាំចុះក្រោមហើយរាងកាយនឹងលិច។

3. សម្រាប់ g 1< g 2 . Равнодействующая направлена вверх, и тело будет всплывать. Всплытие тела будет продолжаться до тех пор, пока выталкивающая сила не уменьшится настолько, что сделается равной силе веса, т.е. пока не будет . После этого тело будет плавать на поверхности.

§ 3.19 ។ លក្ខខណ្ឌនៃភាពធន់និងស្ថេរភាពនៃរាងកាយ
ជ្រមុជដោយផ្នែកនៅក្នុងរាវ

វត្តមាននៃលក្ខខណ្ឌគឺចាំបាច់សម្រាប់លំនឹងនៃរាងកាយដែលជ្រមុជនៅក្នុងអង្គធាតុរាវប៉ុន្តែវានៅតែមិនគ្រប់គ្រាន់។ សម្រាប់តុល្យភាពនៃរាងកាយ, បន្ថែមពីលើសមភាព, វាក៏ចាំបាច់ផងដែរដែលបន្ទាត់នៃកម្លាំងទាំងនេះត្រូវបានដឹកនាំតាមបណ្តោយបន្ទាត់ត្រង់មួយ, i.e. ត្រូវគ្នា (រូប ៣.២៥ ក)។

ប្រសិនបើរាងកាយមានភាពដូចគ្នា នោះចំណុចនៃការអនុវត្តនៃកម្លាំងដែលបានចង្អុលបង្ហាញតែងតែស្របគ្នា ហើយត្រូវបានដឹកនាំតាមបន្ទាត់ត្រង់មួយ។ ប្រសិនបើរាងកាយមិនស្មើគ្នា នោះចំណុចនៃការអនុវត្តកងកម្លាំងទាំងនេះនឹងមិនស្របគ្នាទេ ហើយកម្លាំង ជីនិង ច z បង្កើតជាគូនៃកម្លាំង (សូមមើលរូប 3.25 ខ, គ)។ នៅក្រោមសកម្មភាពនៃកម្លាំងគូនេះ រាងកាយនឹងបង្វិលក្នុងអង្គធាតុរាវរហូតដល់ចំណុចនៃការអនុវត្តកម្លាំង ជីនិង ច z នឹងមិនស្ថិតនៅលើបញ្ឈរដូចគ្នាទេ i.e. ពេលនៃកម្លាំងគូនឹងស្មើនឹងសូន្យ (រូបភាព 3.26) ។

ចំណាប់អារម្មណ៍ជាក់ស្តែងបំផុតគឺការសិក្សាអំពីលក្ខខណ្ឌលំនឹងសម្រាប់សាកសពដែលត្រូវបានជ្រមុជដោយផ្នែកនៅក្នុងអង្គធាតុរាវ ពោលគឺឧ។ ពេលហែលទឹក tel.

សមត្ថភាពនៃរូបកាយអណ្តែតទឹក ដែលដកចេញពីលំនឹង ត្រឡប់មកសភាពនេះម្តងទៀត ហៅថាស្ថិរភាព។

ពិចារណាលើលក្ខខណ្ឌដែលរាងកាយអណ្តែតលើផ្ទៃវត្ថុរាវមានស្ថេរភាព។

នៅលើរូបភព។ 3.27 (a, ខ) គ- ចំណុចកណ្តាលនៃទំនាញ (ចំណុចនៃការអនុវត្តនៃកម្លាំងលទ្ធផលនៃទម្ងន់ g);
ឃ- ចំណុចនៃការអនុវត្តនៃកម្លាំងជំរុញលទ្ធផល ច z ម- ចំណុចកណ្តាលមេតា (ចំណុចប្រសព្វនៃកម្លាំងដែលកើនឡើងជាមួយនឹងអ័ក្សរុករក 00) ។

ចូរផ្តល់និយមន័យមួយចំនួន។

ទំងន់នៃសារធាតុរាវដែលផ្លាស់ទីលំនៅដោយរាងកាយដែលដាក់នៅក្នុងវាត្រូវបានគេហៅថាការផ្លាស់ទីលំនៅ។

ចំណុច​នៃ​ការ​អនុវត្ត​នៃ​កម្លាំង​ដែល​កើនឡើង​ត្រូវ​បាន​គេ​ហៅ​ថា ចំណុច​កណ្តាល​នៃ​ការ​ផ្លាស់​ទីលំនៅ (ចំណុច ឃ).

ចម្ងាយ ពិធីកររវាងចំណុចកណ្តាល និងចំណុចកណ្តាលនៃការផ្លាស់ទីលំនៅត្រូវបានគេហៅថា កាំមេតា។

ដូច្នេះ រូបកាយអណ្តែតទឹក មានបីចំណុច៖

1. មជ្ឈមណ្ឌលទំនាញ គដែលមិនផ្លាស់ប្តូរទីតាំងរបស់វាកំឡុងពេលវិល។

2. មជ្ឈមណ្ឌលផ្លាស់ទីលំនៅ ឃដែលផ្លាស់ទីនៅពេលដែលរាងកាយវិល ចាប់តាំងពីគ្រោងនៃបរិមាណដែលបានផ្លាស់ទីលំនៅនៅក្នុងការផ្លាស់ប្តូររាវក្នុងករណីនេះ។

3. មជ្ឈមណ្ឌលមេតា មដែលផ្លាស់ប្តូរទីតាំងរបស់វាកំឡុងពេលវិល។

នៅពេលហែលទឹករាងកាយ ករណីសំខាន់ 3 ខាងក្រោមអាចបង្ហាញខ្លួនវា អាស្រ័យលើទីតាំងដែលទាក់ទងនៃចំណុចកណ្តាលនៃទំនាញ គនិងមជ្ឈមណ្ឌលមេតា ម.

1. ករណីនៃលំនឹងស្ថិរភាព។ ក្នុងករណីនេះ ចំណុចកណ្តាលមេតាស្ថិតនៅពីលើចំណុចកណ្តាលនៃទំនាញ (រូបភាព 3.27, ក) ហើយនៅពេលដែលកម្លាំងគូវិល ជីនិង ច z មានទំនោរត្រឡប់រាងកាយទៅសភាពដើមរបស់វា (រាងកាយបង្វិលច្រាសទ្រនិចនាឡិកា)។

2. ករណីនៃលំនឹងព្រងើយកណ្តើយ។ ក្នុងករណីនេះ ចំណុចកណ្តាលមេតា និងចំណុចកណ្តាលនៃទំនាញផែនដីស្របគ្នា ហើយរាងកាយដែលដកចេញពីលំនឹង នៅតែមិនមានចលនា។

3. ករណីនៃលំនឹងមិនស្ថិតស្ថេរ។ នៅទីនេះ ចំណុចកណ្តាលមេតាស្ថិតនៅខាងក្រោមចំណុចកណ្តាលនៃទំនាញផែនដី (រូបភាព 3.27, ខ) ហើយកម្លាំងគូដែលបង្កើតឡើងកំឡុងពេលរមៀលធ្វើឱ្យរាងកាយបង្វិលតាមទ្រនិចនាឡិកា ដែលអាចនាំឱ្យយានអណ្តែតទឹកធ្លាក់។

កិច្ចការទី 1 ។ ស្នប់ចំហាយទឹកដែលដំណើរការដោយផ្ទាល់ផ្តល់នូវសារធាតុរាវ ចដល់កម្ពស់ ហ(រូបភាព 3.28) ។ ស្វែងរកសម្ពាធចំហាយដែលកំពុងដំណើរការជាមួយនឹងទិន្នន័យដំបូងដូចខាងក្រោម: ; ; . រាវ - ទឹក () ។ ស្វែងរកកម្លាំងដែលធ្វើសកម្មភាពលើស្តុងតូច និងធំ។

ការសម្រេចចិត្ត។ ស្វែងរកសម្ពាធលើ piston តូច

កម្លាំងដែលធ្វើសកម្មភាពលើ piston តូចនឹងមាន

កម្លាំងដូចគ្នាធ្វើសកម្មភាពលើ piston ធំ i.e.

កិច្ចការទី 2 ។ កំណត់កម្លាំងសង្កត់ដែលបង្កើតឡើងដោយសារពត៌មានធារាសាស្ត្រដែលមានអង្កត់ផ្ចិត piston ធំ និង piston តូច ជាមួយនឹងទិន្នន័យដំបូងដូចខាងក្រោម (រូបភាព 3.29)៖

ការសម្រេចចិត្ត។ ស្វែងរកកម្លាំងដែលធ្វើសកម្មភាពលើ piston តូច។ ដើម្បីធ្វើដូចនេះយើងបង្កើតលក្ខខណ្ឌលំនឹងសម្រាប់ដងថ្លឹងចុច

សម្ពាធសារធាតុរាវនៅក្រោម piston តូចនឹងមាន

សម្ពាធសារធាតុរាវនៅក្រោម piston ធំ

យោងតាមច្បាប់របស់ Pascal សម្ពាធនៅក្នុងអង្គធាតុរាវមួយត្រូវបានបញ្ជូនគ្រប់ទិសដៅដោយគ្មានការផ្លាស់ប្តូរ។ ពីទីនេះឬ

ធារាសាស្ត្រ

សាខានៃធារាសាស្ត្រដែលសិក្សាពីច្បាប់នៃចលនារបស់សារធាតុរាវត្រូវបានគេហៅថា hydrodynamics ។ នៅពេលសិក្សាចលនានៃអង្គធាតុរាវបញ្ហាសំខាន់ពីរត្រូវបានពិចារណា។

1. លក្ខណៈ hydrodynamic នៃលំហូរ (ល្បឿននិងសម្ពាធ) ត្រូវបានផ្តល់ឱ្យ; វាត្រូវបានទាមទារដើម្បីកំណត់កម្លាំងដែលធ្វើសកម្មភាពលើអង្គធាតុរាវ។

2. កងកម្លាំងដែលធ្វើសកម្មភាពលើអង្គធាតុរាវត្រូវបានផ្តល់ឱ្យ; វាត្រូវបានទាមទារដើម្បីកំណត់លក្ខណៈ hydrodynamic នៃលំហូរ។

ដូចដែលបានអនុវត្តចំពោះវត្ថុរាវដ៏ល្អមួយ សម្ពាធអ៊ីដ្រូឌីណាមិកមានលក្ខណៈសម្បត្តិដូចគ្នា និងអត្ថន័យដូចគ្នាទៅនឹងសម្ពាធសន្ទនីយស្តាទិច។ នៅពេលវិភាគចលនានៃសារធាតុរាវ viscous វាប្រែថា

តើភាពតានតឹងធម្មតាពិតនៅឯណាដែលស្ថិតក្រោមការពិចារណា ដែលទាក់ទងទៅនឹងតំបន់បីដែលមានរាងមូលទៅវិញទៅមកដែលត្រូវបានសម្គាល់ដោយបំពាននៅចំណុចនេះ។ សម្ពាធអ៊ីដ្រូឌីណាមិកនៅចំណុចមួយត្រូវបានចាត់ទុកថាជាតម្លៃ

សន្មតថាតម្លៃ ទំមិនអាស្រ័យលើការតំរង់ទិសនៃតំបន់អ័រតូហ្គោនទៅវិញទៅមក។

នៅពេលអនាគតបញ្ហានៃការកំណត់ល្បឿននិងសម្ពាធសម្រាប់កម្លាំងដែលគេស្គាល់ដែលធ្វើសកម្មភាពលើអង្គធាតុរាវនឹងត្រូវបានពិចារណា។ វាគួរតែត្រូវបានកត់សម្គាល់ថាល្បឿននិងសម្ពាធសម្រាប់ចំណុចផ្សេងគ្នានៃអង្គធាតុរាវនឹងមានតម្លៃខុសគ្នាហើយលើសពីនេះទៀតសម្រាប់ចំណុចដែលបានផ្តល់ឱ្យក្នុងលំហពួកគេអាចផ្លាស់ប្តូរតាមពេលវេលា។

ដើម្បីកំណត់សមាសធាតុល្បឿនតាមបណ្តោយអ័ក្សកូអរដោនេ , និងសម្ពាធ ទំនៅក្នុងធារាសាស្ត្រ សមីការខាងក្រោមត្រូវបានពិចារណា។

1. សមីការ​នៃ​ការ​មិន​អាច​បង្រួម​បាន​និង​ការ​បន្ត​នៃ​វត្ថុ​រាវ​ដែល​មាន​ចលនា (សមីការ​សម្រាប់​តុល្យភាព​នៃ​លំហូរ​នៃ​វត្ថុ​រាវ​) ។

2. សមីការឌីផេរ៉ង់ស្យែលនៃចលនា (សមីការអយល័រ) ។

3. សមីការតុល្យភាពសម្រាប់ថាមពលជាក់លាក់នៃលំហូរ (សមីការ Bernoulli) ។

ខាងក្រោមនេះ សមីការទាំងអស់នេះដែលបង្កើតជាមូលដ្ឋានទ្រឹស្តីនៃអ៊ីដ្រូឌីណាមិក នឹងត្រូវបានផ្តល់ឱ្យ ជាមួយនឹងការពន្យល់បឋមនៃបទប្បញ្ញត្តិដំបូងមួយចំនួនពីវិស័យ kinematics សារធាតុរាវ។

§ 4.1 ។ គោលគំនិត និងនិយមន័យ Kinematic ជាមូលដ្ឋាន។
វិធីសាស្រ្តពីរសម្រាប់សិក្សាចលនារាវ

នៅពេលសិក្សាចលនារបស់អង្គធាតុរាវ វិធីសាស្ត្រស្រាវជ្រាវពីរអាចត្រូវបានប្រើ។ វិធីសាស្រ្តដំបូងដែលត្រូវបានបង្កើតឡើងដោយ Lagrange និងហៅថាសំខាន់មួយគឺថាចលនានៃអង្គធាតុរាវទាំងមូលត្រូវបានសិក្សាដោយសិក្សាពីចលនានៃភាគល្អិតនីមួយៗដាច់ដោយឡែករបស់វា។

វិធីសាស្រ្តទីពីរដែលត្រូវបានបង្កើតឡើងដោយអយល័រ និងហៅថាក្នុងស្រុក គឺថាចលនានៃអង្គធាតុរាវទាំងមូលត្រូវបានសិក្សាដោយសិក្សាចលនានៅចំណុចថេរនីមួយៗដែលសារធាតុរាវហូរ។

វិធីសាស្រ្តទាំងពីរនេះត្រូវបានប្រើនៅក្នុងធារាសាស្ត្រ។ ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយវិធីសាស្ត្រអយល័រគឺជារឿងធម្មតាជាងដោយសារតែភាពសាមញ្ញរបស់វា។ យោងតាមវិធីសាស្ត្រ Lagrange នៅដំណាក់កាលដំបូងនៃពេលវេលា t 0, ភាគល្អិតជាក់លាក់ត្រូវបានកត់សម្គាល់នៅក្នុងអង្គធាតុរាវ ហើយបន្ទាប់មកចលនានៃភាគល្អិតដែលបានសម្គាល់នីមួយៗ និងលក្ខណៈ kinematic របស់វាត្រូវបានត្រួតពិនិត្យទាន់ពេលវេលា។ ទីតាំងនៃភាគល្អិតសារធាតុរាវនីមួយៗក្នុងពេលតែមួយ t 0 ត្រូវបានកំណត់ដោយកូអរដោនេបីនៅក្នុងប្រព័ន្ធកូអរដោនេថេរ i.e. សមីការបី

កន្លែងណា X, នៅ, z- កូអរដោនេនៃភាគល្អិត; t- ពេលវេលា។

ដើម្បីចងក្រងសមីការដែលកំណត់លក្ខណៈចលនានៃភាគល្អិតលំហូរផ្សេងៗ វាចាំបាច់ក្នុងការគិតគូរពីទីតាំងនៃភាគល្អិតនៅគ្រាដំបូងនៃពេលវេលា ពោលគឺឧ។ កូអរដោនេដំបូងនៃភាគល្អិត។

ឧទាហរណ៍ ចំណុច ម(រូបភាព ៤.១) នៅពេលនោះ។ t= 0 មានកូអរដោនេ ក, ខ, ជាមួយ. ទំនាក់ទំនង (4.1), យកទៅក្នុងគណនី ក, ខ, ជាមួយយកទម្រង់

នៅក្នុងទំនាក់ទំនង (4.2) កូអរដោនេដំបូង ក, ខ, ជាមួយអាចត្រូវបានចាត់ទុកថាជាអថេរឯករាជ្យ (ប៉ារ៉ាម៉ែត្រ) ។ ដូច្នេះកូអរដោនេបច្ចុប្បន្ន x, y, zភាគល្អិតផ្លាស់ទីខ្លះគឺជាមុខងារនៃអថេរ ក, ខ, c, tដែលត្រូវបានគេហៅថា អថេរ Lagrange ។

សម្រាប់ទំនាក់ទំនងដែលគេស្គាល់ (4.2) ចលនាសារធាតុរាវត្រូវបានកំណត់ទាំងស្រុង។ ជាការពិត ការព្យាករណ៍ល្បឿននៅលើអ័ក្សកូអរដោនេត្រូវបានកំណត់ដោយទំនាក់ទំនង (ជាដេរីវេទី 1 នៃកូអរដោនេទាក់ទងនឹងពេលវេលា)

ការព្យាករណ៍ការបង្កើនល្បឿនត្រូវបានរកឃើញថាជាដេរីវេទី 2 នៃកូអរដោណេ (ដេរីវេទី 1 នៃល្បឿន) ទាក់ទងទៅនឹងពេលវេលា (ទំនាក់ទំនង 4.5) ។

គន្លងនៃភាគល្អិតណាមួយត្រូវបានកំណត់ដោយផ្ទាល់ពីសមីការ (4.1) ដោយស្វែងរកកូអរដោនេ x, y, zភាគល្អិតរាវដែលបានជ្រើសរើសសម្រាប់ចំណុចពេលវេលាមួយចំនួន។

យោងតាមវិធីសាស្ត្រអយល័រ ការសិក្សាអំពីចលនារបស់សារធាតុរាវមាននៅក្នុង៖ ក) ការសិក្សាអំពីការផ្លាស់ប្តូរពេលវេលានៃវ៉ិចទ័រ និងបរិមាណមាត្រដ្ឋាននៅចំណុចថេរមួយចំនួនក្នុងលំហ។ ខ) ក្នុងការសិក្សាអំពីការផ្លាស់ប្តូរបរិមាណទាំងនេះកំឡុងពេលផ្លាស់ប្តូរពីចំណុចមួយក្នុងលំហទៅមួយទៀត។

ដូច្នេះនៅក្នុងវិធីសាស្រ្តអយល័រ ប្រធានបទនៃការសិក្សាគឺជាវាលនៃបរិមាណវ៉ិចទ័រ ឬមាត្រដ្ឋានផ្សេងៗ។ វាលនៃរ៉ិចទ័រមួយចំនួន ដូចដែលត្រូវបានគេស្គាល់ថាជាផ្នែកនៃលំហ នៅចំណុចនីមួយៗដែលមានតម្លៃជាក់លាក់នៃរ៉ិចទ័រនេះ។

តាមគណិតវិទ្យា វាលមួយ ដូចជាវាលល្បឿន ត្រូវបានពិពណ៌នាដោយសមីការខាងក្រោម។

ទាំងនោះ។ ល្បឿន

គឺជាមុខងារនៃកូអរដោនេ និងពេលវេលា។

អថេរ x, y, z, tត្រូវបានគេហៅថាអថេរអយល័រ។

ដូច្នេះនៅក្នុងវិធីសាស្រ្តអយល័រ ចលនាសារធាតុរាវត្រូវបានកំណត់លក្ខណៈដោយការសាងសង់វាលល្បឿន ពោលគឺឧ។ លំនាំនៃចលនានៅចំណុចផ្សេងៗគ្នាក្នុងលំហ ក្នុងពេលណាមួយក្នុងពេលវេលា។ ក្នុងករណីនេះល្បឿននៅគ្រប់ចំណុចត្រូវបានកំណត់ក្នុងទម្រង់នៃមុខងារ (4.4) ។

វិធីសាស្ត្រអយល័រ និងវិធីសាស្ត្រ Lagrange គឺទាក់ទងគណិតវិទ្យា។ ជាឧទាហរណ៍ ក្នុងវិធីសាស្ត្រអយល័រ មួយផ្នែកដោយប្រើវិធីសាស្ត្រ Lagrange មនុស្សម្នាក់អាចធ្វើតាមចលនានៃភាគល្អិតមិនលើសម៉ោង។ t(ដូចដែលវាធ្វើតាម យោងទៅតាម Lagrange) និងក្នុងដំណើរនៃចន្លោះពេលបឋម dtក្នុងអំឡុងពេលដែលភាគល្អិតសារធាតុរាវដែលបានផ្តល់ឱ្យឆ្លងកាត់ចំណុចដែលបានពិចារណាក្នុងលំហ។ ក្នុងករណីនេះទំនាក់ទំនង (4.3) អាចត្រូវបានប្រើដើម្បីកំណត់ការព្យាករណ៍ល្បឿននៅលើអ័ក្សកូអរដោនេ។

ពី (4.2) វាធ្វើតាមកូអរដោនេ x, y, zគឺជាមុខងារនៃពេលវេលា។ បន្ទាប់មកវានឹងមានមុខងារស្មុគស្មាញនៃពេលវេលា។ ដោយច្បាប់នៃភាពខុសគ្នានៃមុខងារស្មុគស្មាញយើងមាន

តើការព្យាករណ៍នៃការបង្កើនល្បឿននៃភាគល្អិតផ្លាស់ទីទៅអ័ក្សកូអរដោនេដែលត្រូវគ្នានៅឯណា។

ចាប់តាំងពីសម្រាប់ភាគល្អិតផ្លាស់ទី

និស្សន្ទវត្ថុដោយផ្នែក

ត្រូវបានគេហៅថាការព្យាករណ៍នៃការបង្កើនល្បឿនក្នុងស្រុក (ក្នុងស្រុក) ។

ផលបូកប្រភេទ

ត្រូវបានគេហៅថាការព្យាករណ៍នៃការបង្កើនល្បឿន convective ។

និស្សន្ទវត្ថុសរុប

ត្រូវ​បាន​គេ​ហៅ​ផង​ដែរ​ថា​ជា​សារៈ​សំខាន់​ឬ​និស្សន្ទវត្ថុ​បុគ្គល។

ការបង្កើនល្បឿនក្នុងតំបន់កំណត់ការផ្លាស់ប្តូរពេលវេលានៃល្បឿននៅចំណុចដែលបានផ្តល់ឱ្យក្នុងលំហ។ ការបង្កើនល្បឿន convective កំណត់ការផ្លាស់ប្តូរល្បឿននៅតាមបណ្តោយកូអរដោណេ, i.e. នៅពេលផ្លាស់ទីពីចំណុចមួយក្នុងលំហទៅមួយទៀត។

§ ៤.២. គន្លងភាគល្អិត និងខ្សែបន្ទាត់

គន្លងនៃភាគល្អិតវត្ថុរាវផ្លាស់ទី គឺជាផ្លូវនៃភាគល្អិតដូចគ្នាដែលបានតាមដានតាមពេលវេលា។ ការសិក្សាអំពីគន្លងភាគល្អិត ផ្អែកលើវិធីសាស្ត្រ Lagrange ។ នៅពេលសិក្សាចលនានៃអង្គធាតុរាវដោយប្រើវិធីសាស្ត្រអយល័រ គំនិតទូទៅនៃចលនារបស់អង្គធាតុរាវអាចត្រូវបានគូរឡើងដោយការបង្កើតខ្សែបន្ទាត់ (រូបភាព 4.2, 4.3) ។ ខ្សែបន្ទាត់​គឺ​ជា​បន្ទាត់​ត្រង់​ចំណុច​នីមួយៗ​នៅ​ពេល​កំណត់ tវ៉ិចទ័រល្បឿនគឺតង់សង់ទៅបន្ទាត់នេះ។

រូប ៤.២.

រូប ៤.៣.

នៅក្នុងចលនាថេរ (សូមមើល§4.3) នៅពេលដែលកម្រិតរាវនៅក្នុងធុងមិនផ្លាស់ប្តូរ (សូមមើលរូបភាព 4.2) គន្លងនៃភាគល្អិត និងខ្សែបន្ទាត់ស្របគ្នា។ ក្នុងករណីចលនាមិនស្ថិតស្ថេរ (សូមមើលរូប 4.3) គន្លងនៃភាគល្អិត និងខ្សែបន្ទាត់មិនស្របគ្នាទេ។

ភាពខុសគ្នារវាងគន្លងភាគល្អិត និងខ្សែបន្ទាត់គួរត្រូវបានសង្កត់ធ្ងន់។ គន្លងគឺសំដៅលើតែភាគល្អិតជាក់លាក់មួយប៉ុណ្ណោះដែលត្រូវបានសិក្សាក្នុងអំឡុងពេលជាក់លាក់ណាមួយ។ ខ្សែបន្ទាត់ សំដៅលើបណ្តុំជាក់លាក់នៃភាគល្អិតផ្សេងៗគ្នា ដែលត្រូវបានពិចារណាភ្លាមៗ
(នៅពេលបច្ចុប្បន្ន) ។

ចលនាថេរ

គោលគំនិតនៃចលនាស្ថិរភាពត្រូវបានណែនាំតែនៅពេលសិក្សាចលនានៃអង្គធាតុរាវនៅក្នុងអថេរអយល័រ។

Steady-state គឺជាចលនារបស់អង្គធាតុរាវ ដែលធាតុទាំងអស់ដែលកំណត់លក្ខណៈចលនារបស់អង្គធាតុរាវនៅចំណុចណាមួយក្នុងលំហ មិនផ្លាស់ប្តូរតាមពេលវេលាទេ (សូមមើលរូប 4.2)។ ឧទាហរណ៍សម្រាប់សមាសធាតុល្បឿនយើងនឹងមាន

ដោយសារទំហំ និងទិសដៅនៃល្បឿននៃចលនានៅចំណុចណាមួយក្នុងលំហមិនផ្លាស់ប្តូរកំឡុងពេលចលនាថេរ នោះខ្សែបន្ទាត់នឹងមិនផ្លាស់ប្តូរទាន់ពេលទេ។ វាធ្វើតាមពីនេះ (ដូចដែលបានកត់សម្គាល់រួចហើយនៅក្នុង § 4.2) ថា នៅក្រោមចលនាស្ថិរភាព គន្លងនៃភាគល្អិត និងខ្សែបន្ទាត់ស្របគ្នា។

ចលនាដែលធាតុទាំងអស់ដែលកំណត់លក្ខណៈនៃចលនានៃការផ្លាស់ប្តូរសារធាតុរាវនៅក្នុងពេលវេលានៅចំណុចណាមួយក្នុងលំហ ត្រូវបានគេហៅថា unsteady (, រូបភាព 4.3) ។

§ 4.4 ។ ម៉ូដែល JETTING នៃចលនារាវ។
បំពង់បច្ចុប្បន្ន។ ការប្រើប្រាស់សារធាតុរាវ

ពិចារណាលើបន្ទាត់បច្ចុប្បន្ន 1-2 (រូបភាព 4.4) ។ ចូរគូរប្លង់មួយនៅចំណុច 1 កាត់កែងទៅនឹងវ៉ិចទ័រល្បឿន u 1 ។ យកនៅក្នុងយន្តហោះនេះនូវវណ្ឌវង្កបិទបឋម លីត្រគ្របដណ្តប់គេហទំព័រ ឃវ. យើងគូសខ្សែបន្ទាត់តាមចំណុចទាំងអស់នៃវណ្ឌវង្កនេះ។ សំណុំនៃខ្សែបន្ទាត់ដែលគូរតាមរយៈសៀគ្វីណាមួយនៅក្នុងអង្គធាតុរាវបង្កើតបានជាផ្ទៃមួយហៅថា បំពង់ស្ទ្រីម។

អង្ករ។ ៤.៤

អង្ករ។ ៤.៥

សំណុំនៃខ្សែបន្ទាត់ដែលគូរតាមរយៈចំណុចទាំងអស់នៃតំបន់បឋម ឃ w បង្កើតជាល្បិចបឋម។ នៅក្នុងធារាសាស្ត្រ អ្វីដែលគេហៅថា គំរូយន្តហោះប្រតិកម្មនៃចលនាវត្ថុរាវត្រូវបានប្រើប្រាស់។ លំហូរនៃអង្គធាតុរាវត្រូវបានចាត់ទុកថាមានធាតុផ្សំនៃយន្តហោះបឋមនីមួយៗ។

ពិចារណាលំហូរសារធាតុរាវដែលបង្ហាញក្នុងរូបភាព 4.5 ។ អត្រាលំហូរបរិមាណនៃអង្គធាតុរាវឆ្លងកាត់ផ្ទៃ គឺជាបរិមាណនៃអង្គធាតុរាវដែលហូរក្នុងមួយឯកតាពេលឆ្លងកាត់ផ្ទៃដែលបានផ្តល់ឱ្យ។

ជាក់ស្តែង ថ្លៃដើមនឹងមាន

កន្លែងណា នគឺជាទិសដៅនៃធម្មតាទៅផ្ទៃ។

ការប្រើប្រាស់ពេញលេញ

ប្រសិនបើយើងគូរផ្ទៃ A ឆ្លងកាត់ចំណុចណាមួយនៃស្ទ្រីម orthogonal ទៅនឹងខ្សែបន្ទាត់ នោះ . ផ្ទៃដែលជាទីតាំងនៃភាគល្អិតសារធាតុរាវដែលមានល្បឿនកាត់កែងទៅនឹងធាតុដែលត្រូវគ្នានៃផ្ទៃនេះត្រូវបានគេហៅថា ផ្នែកលំហូរសេរី ហើយត្រូវបានតាងដោយ w. បន្ទាប់មកសម្រាប់ស្ទ្រីមបឋមដែលយើងមាន

និងសម្រាប់លំហូរ

កន្សោមនេះត្រូវបានគេហៅថាអត្រាលំហូរ volumetric នៃរាវតាមរយៈផ្នែករស់នៅនៃលំហូរ។

ឧទាហរណ៍.

ល្បឿនមធ្យមនៅក្នុងផ្នែកលំហូរគឺជាល្បឿនដូចគ្នាសម្រាប់ចំណុចទាំងអស់នៃផ្នែក ដែលលំហូរដូចគ្នាកើតឡើង ដែលពិតជាកើតឡើងនៅល្បឿនពិតប្រាកដដែលខុសគ្នាសម្រាប់ចំណុចផ្សេងគ្នានៃផ្នែក។ ឧទាហរណ៍ នៅក្នុងបំពង់មូល ការចែកចាយនៃល្បឿននៅក្នុងលំហូរសារធាតុរាវ laminar ត្រូវបានបង្ហាញនៅក្នុងរូបភព។ ៤.៩. នេះគឺជាទម្រង់ល្បឿនពិតប្រាកដនៅក្នុងលំហូរ laminar ។

ល្បឿនជាមធ្យមគឺពាក់កណ្តាលនៃល្បឿនអតិបរមា (សូមមើល§ 6.5)

§ 4.6 ។ សមីការបន្តនៅក្នុងអថេរអយល័រ
នៅក្នុងប្រព័ន្ធសំរបសំរួល Cartsian

សមីការនៃការបន្ត (បន្ត) បង្ហាញពីច្បាប់នៃការអភិរក្សម៉ាស់ និងការបន្តនៃលំហូរ។ ដើម្បីទទួលបានសមីការ យើងជ្រើសរើសបឋមប៉ារ៉ាឡែលភីពជាមួយឆ្អឹងជំនីរក្នុងម៉ាស់រាវ dx, dz, dz(រូបភាព 4.10) ។

សូមឱ្យចំណុច មជាមួយនឹងកូអរដោនេ x, y, zគឺនៅចំកណ្តាលនៃ parallelepiped នេះ។ ដង់ស៊ីតេរាវនៅចំណុចមួយ។ មនឹង

ចូរយើងគណនាម៉ាស់នៃអង្គធាតុរាវដែលហូរចូល និងចេញពីប៉ារ៉ាឡែលភីព ដែលឆ្លងកាត់មុខទល់មុខក្នុងអំឡុងពេលនោះ។ dt. ម៉ាសនៃសារធាតុរាវហូរកាត់ផ្នែកខាងឆ្វេងទាន់ពេលវេលា dtក្នុងទិសដៅអ័ក្ស x, គឺស្មើនឹង

ដែល r 1 និង (u x) 1 - ការព្យាករណ៍ដង់ស៊ីតេនិងល្បឿននៅលើអ័ក្ស xនៅចំណុច 1 ។

មុខងារគឺជាមុខងារបន្តនៃកូអរដោណេ x. ការពង្រីកមុខងារនេះនៅក្នុងសង្កាត់នៃចំណុច មចូលទៅក្នុងស៊េរី Taylor រហូតដល់គ្មានកំណត់នៃលំដាប់ទីមួយ សម្រាប់ចំណុច 1 និង 2 នៅលើមុខនៃ parallelepiped យើងទទួលបានតម្លៃដូចខាងក្រោម

ទាំងនោះ។ ល្បឿនលំហូរជាមធ្យមគឺសមាមាត្រច្រាសទៅនឹងតំបន់នៃផ្នែករស់នៅនៃលំហូរ (រូបភាព 4.11) ។ លំហូរបរិមាណ សំណួរអង្គធាតុរាវដែលមិនអាចបង្រួមបាននៅតែថេរតាមឆានែល។

§ 4.7 ។ សមីការឌីផេរ៉ង់ស្យែលនៃចលនានៃឧត្តមគតិមួយ។
(NON-viscous) វត្ថុរាវ (សមីការអយល័រ)

អង្គធាតុរាវដែលមើលមិនឃើញ ឬល្អ គឺជាអង្គធាតុរាវដែលភាគល្អិតមានភាពចល័តដាច់ខាត។ អង្គធាតុរាវបែបនេះមិនអាចទប់ទល់នឹងកម្លាំងកាត់បានទេ ហើយហេតុដូច្នេះហើយ ភាពតានតឹងផ្នែកនឹងអវត្តមាននៅក្នុងវា។ នៃកម្លាំងផ្ទៃ មានតែកម្លាំងធម្មតាប៉ុណ្ណោះដែលនឹងធ្វើសកម្មភាពនៅក្នុងវា។

នៅក្នុងវត្ថុរាវផ្លាស់ទីត្រូវបានគេហៅថាសម្ពាធអ៊ីដ្រូឌីណាមិក។ សម្ពាធអ៊ីដ្រូឌីណាមិកមានលក្ខណៈសម្បត្តិដូចខាងក្រោម។

1. វាតែងតែធ្វើសកម្មភាពតាមធម្មតាខាងក្នុង (កម្លាំងបង្ហាប់)។

2. តម្លៃនៃសម្ពាធអ៊ីដ្រូឌីណាមិកមិនអាស្រ័យលើការតំរង់ទិសនៃទីតាំង (ដែលត្រូវបានបង្ហាញស្រដៀងគ្នាទៅនឹងទ្រព្យសម្បត្តិទីពីរនៃសម្ពាធសន្ទនីយស្តាទិច) ។

ដោយផ្អែកលើលក្ខណៈសម្បត្តិទាំងនេះ យើងអាចសន្មត់ថា . ដូច្នេះ លក្ខណៈសម្បត្តិនៃសម្ពាធអ៊ីដ្រូឌីណាមិកនៅក្នុងអង្គធាតុរាវដែលមិនមាន viscous គឺដូចគ្នាបេះបិទទៅនឹងសម្ពាធសន្ទនីយស្តាទិច។ ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយទំហំនៃសម្ពាធអ៊ីដ្រូឌីណាមិកត្រូវបានកំណត់ដោយសមីការដែលខុសពីសមីការនៃអ៊ីដ្រូស្តាទិច។

ដើម្បីទទួលបានសមីការនៃចលនាសារធាតុរាវ យើងជ្រើសរើសបឋម parallelepiped នៅក្នុងម៉ាស់សារធាតុរាវដែលមានឆ្អឹងជំនី dx, ឌី, dz(រូបភាព 4.12) ។ សូមឱ្យចំណុច មជាមួយនឹងកូអរដោនេ x,y,zគឺនៅចំកណ្តាលនៃ parallelepiped នេះ។ សម្ពាធចំណុច មនឹង អនុញ្ញាតឱ្យធាតុផ្សំនៃកម្លាំងម៉ាសក្នុងមួយឯកតាម៉ាស់ X,យ,Z.

ចូរយើងសរសេរលក្ខខណ្ឌសម្រាប់លំនឹងនៃកម្លាំងដែលដើរតួនៅលើ parallelepiped បឋមនៅក្នុងការព្យាករលើអ័ក្ស x

, (4.9)

កន្លែងណា F1និង F2- កម្លាំងនៃសម្ពាធសន្ទនីយស្តាទិច; Fmគឺជាលទ្ធផលនៃកម្លាំងទំនាញ; F និង -លទ្ធផលនៃកម្លាំងនិចលភាព។

ចំណាប់អារម្មណ៍ជាក់ស្តែងដ៏អស្ចារ្យគឺទីតាំងនៃចំណុចនៃការអនុវត្តកម្លាំងនៃសម្ពាធសន្ទនីយស្តាទិចសរុប។ ចំណុចនេះត្រូវបានគេហៅថា កណ្តាលនៃសម្ពាធ។

អនុលោមតាមសមីការមូលដ្ឋាននៃអ៊ីដ្រូស្តាទិចកម្លាំងសម្ពាធ ច 0 =ទំ 0 · ω ដែលធ្វើសកម្មភាពលើផ្ទៃនៃអង្គធាតុរាវត្រូវបានចែកចាយស្មើៗគ្នាលើទីតាំងទាំងមូល ជាលទ្ធផលដែលចំណុចនៃការអនុវត្តកម្លាំងសម្ពាធលើផ្ទៃសរុបត្រូវគ្នានឹងចំណុចកណ្តាលនៃទំនាញនៃទីតាំង។ កន្លែងនៃការអនុវត្តកម្លាំងសរុបនៃសម្ពាធសន្ទនីយស្តាទិចលើស ដែលត្រូវបានចែកចាយមិនស្មើគ្នាលើតំបន់នោះ នឹងមិនស្របគ្នាជាមួយនឹងចំណុចកណ្តាលនៃទំនាញនៃទីតាំងនោះទេ។

នៅ រ 0 =ទំ atmទីតាំងនៃកណ្តាលសម្ពាធអាស្រ័យតែលើទំហំនៃកម្លាំងសម្ពាធលើស ដូច្នេះទីតាំង (តម្រៀប) នៃកណ្តាលសម្ពាធនឹងត្រូវបានកំណត់ដោយគិតតែពីកម្លាំងនេះប៉ុណ្ណោះ។ ដើម្បីធ្វើដូចនេះយើងប្រើទ្រឹស្តីបទពេល៖ កម្លាំងលទ្ធផលអំពីអ័ក្សបំពានគឺស្មើនឹងផលបូកនៃគ្រានៃកម្លាំងធាតុផ្សំរបស់វាអំពីអ័ក្សដូចគ្នា។ សម្រាប់អ័ក្សនៃគ្រាយើងយកបន្ទាត់នៃគែមនៃរាវ អូ(រូបភាព 1.14) ។

ចូរយើងចងក្រងសមីការលំនឹងសម្រាប់ពេលនៃកម្លាំងលទ្ធផល ចនិងពេលវេលានៃកម្លាំងសមាសភាព dF, i.e. M p = M ss:

M p \u003d F y ស៊ីឌី; dM cc=dF y. (1.45)

ក្នុង​រូបមន្ត (1.45)

តើពេលវេលានៃនិចលភាពនៃវេទិកាអំពីអ័ក្សនៅឯណា X.

បន្ទាប់មកពេលវេលានៃកម្លាំងសមាសភាព

M ss = γ·អំពើបាប α ខ្ញុំ x.

ស្មើតម្លៃនៃគ្រានៃកម្លាំង ម ទំនិង ម ស, យើង​ទទួល​បាន

,

គ្រានៃនិចលភាព ខ្ញុំ xអាចត្រូវបានកំណត់ដោយរូបមន្ត

Ix=I 0 +ω· , (1.49)

កន្លែងណា ខ្ញុំ 0 គឺជាពេលនៃនិចលភាពនៃតួលេខ wetted ដែលគណនាទាក់ទងទៅនឹងអ័ក្សដែលឆ្លងកាត់ចំណុចកណ្តាលនៃទំនាញរបស់វា។

តម្លៃជំនួស ខ្ញុំ xនៅក្នុងរូបមន្ត (1.48) យើងទទួលបាន

. (1.50)

អាស្រ័យហេតុនេះ ចំណុចកណ្តាលនៃសម្ពាធសន្ទនីយស្តាទិចលើសគឺស្ថិតនៅខាងក្រោមចំណុចកណ្តាលនៃទំនាញនៃតំបន់ដែលស្ថិតក្រោមការពិចារណាដោយតម្លៃ។

ចូរយើងពន្យល់ពីការប្រើប្រាស់ភាពអាស្រ័យដែលទទួលបានខាងលើជាមួយនឹងឧទាហរណ៍ខាងក្រោម។ អនុញ្ញាតឱ្យនៅលើជញ្ជាំងបញ្ឈររាងចតុកោណដែលមានកម្ពស់ ម៉ោងនិងទទឹង ខវត្ថុរាវធ្វើសកម្មភាព ជម្រៅដែលនៅពីមុខជញ្ជាំងស្មើនឹង ម៉ោង.