អ្នកអាចស្រមៃមើលថាតើរលកមេកានិចជាអ្វីដោយការគប់ដុំថ្មចូលទៅក្នុងទឹក។ រង្វង់ដែលលេចឡើងនៅលើវា និងកំពុងឆ្លាស់គ្នា troughs និង Ridge គឺជាឧទាហរណ៍នៃរលកមេកានិច។ តើអ្វីជាខ្លឹមសាររបស់ពួកគេ? រលកមេកានិក គឺជាដំណើរការនៃការផ្សព្វផ្សាយរំញ័រនៅក្នុងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយយឺត។

រលកនៅលើផ្ទៃរាវ

រលកមេកានិចបែបនេះកើតមានដោយសារតែឥទ្ធិពលនៃកម្លាំងអន្តរម៉ូលេគុល និងទំនាញលើភាគល្អិតនៃអង្គធាតុរាវ។ មនុស្សបានសិក្សាពីបាតុភូតនេះយូរមកហើយ។ អ្វីដែលគួរឲ្យកត់សម្គាល់ជាងគេ គឺរលកសមុទ្រ និងសមុទ្រ។ នៅពេលដែលល្បឿនខ្យល់កើនឡើង ពួកវាផ្លាស់ប្តូរ ហើយកម្ពស់របស់ពួកគេក៏កើនឡើង។ រូបរាងនៃរលកខ្លួនឯងក៏កាន់តែស្មុគស្មាញផងដែរ។ នៅក្នុងមហាសមុទ្រពួកគេអាចឈានដល់សមាមាត្រដ៏គួរឱ្យភ័យខ្លាច។ ឧទាហរណ៍ជាក់ស្តែងបំផុតមួយនៃកម្លាំងគឺ រលកយក្សស៊ូណាមិ ដែលបក់បោកអ្វីៗទាំងអស់នៅក្នុងផ្លូវរបស់វា។

ថាមពលនៃរលកសមុទ្រនិងមហាសមុទ្រ

ទៅដល់ច្រាំងសមុទ្រ រលកសមុទ្រកើនឡើងជាមួយនឹងការផ្លាស់ប្តូរយ៉ាងខ្លាំងនៅក្នុងជម្រៅ។ ជួនកាលពួកគេឈានដល់កម្ពស់ជាច្រើនម៉ែត្រ។ នៅពេលនេះ ទឹកដ៏ធំសម្បើមមួយត្រូវបានផ្ទេរទៅកាន់ឧបសគ្គនៅឆ្នេរសមុទ្រ ដែលត្រូវបានបំផ្លាញយ៉ាងឆាប់រហ័សក្រោមឥទ្ធិពលរបស់វា។ ភាពខ្លាំងនៃ surf ពេលខ្លះឈានដល់តម្លៃដ៏អស្ចារ្យ។

រលកយឺត

នៅក្នុងមេកានិច មិនត្រឹមតែការយោលលើផ្ទៃនៃអង្គធាតុរាវប៉ុណ្ណោះទេ ថែមទាំងបានសិក្សានូវអ្វីដែលហៅថារលកយឺតផងដែរ។ ទាំងនេះគឺជាការរំខានដែលផ្សព្វផ្សាយនៅក្នុងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយផ្សេងៗគ្នាក្រោមសកម្មភាពនៃកម្លាំងយឺតនៅក្នុងពួកគេ។ ការរំខានបែបនេះគឺជាគម្លាតណាមួយនៃភាគល្អិតនៃឧបករណ៍ផ្ទុកដែលបានផ្តល់ឱ្យពីទីតាំងលំនឹង។ ឧទាហរណ៍ដ៏ល្អនៃរលកយឺតគឺជាខ្សែពួរវែង ឬបំពង់កៅស៊ូដែលភ្ជាប់ទៅនឹងអ្វីមួយនៅចុងម្ខាង។ ប្រសិនបើអ្នកទាញវាឱ្យតឹង ហើយបន្ទាប់មកបង្កើតការរំខាននៅចុងបញ្ចប់ទីពីររបស់វា (មិនជួសជុល) ជាមួយនឹងចលនាស្រួចនៅពេលក្រោយ អ្នកអាចមើលឃើញពីរបៀបដែលវា "រត់" តាមបណ្តោយប្រវែងទាំងមូលនៃខ្សែទៅការគាំទ្រ ហើយត្រូវបានឆ្លុះបញ្ចាំងត្រឡប់មកវិញ។

ការរំខានដំបូងនាំឱ្យមានរូបរាងនៃរលកនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុក។ វាបណ្តាលមកពីសកម្មភាពរបស់រាងកាយបរទេសមួយចំនួនដែលនៅក្នុងរូបវិទ្យាត្រូវបានគេហៅថាប្រភពនៃរលក។ វា​អាច​ជា​ដៃ​មនុស្ស​ហែល​ខ្សែ​ឬ​គ្រួស​បោះ​ចូល​ក្នុង​ទឹក។ ក្នុងករណីដែលសកម្មភាពរបស់ប្រភពមានអាយុកាលខ្លី រលកទោលជារឿយៗលេចឡើងក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុក។ នៅពេលដែល "រំខាន" ធ្វើឱ្យរលកវែងពួកគេចាប់ផ្តើមលេចឡើងម្តងមួយៗ។

លក្ខខណ្ឌសម្រាប់ការកើតឡើងនៃរលកមេកានិច

លំយោលបែបនេះមិនតែងតែត្រូវបានបង្កើតឡើងទេ។ លក្ខខណ្ឌចាំបាច់សម្រាប់រូបរាងរបស់ពួកគេគឺការកើតឡើងនៅពេលនៃការរំខាននៃកម្លាំងមធ្យមដែលរារាំងវាជាពិសេសការបត់បែន។ ពួកគេមានទំនោរនាំភាគល្អិតជិតខាងមកជិតគ្នានៅពេលដែលវារើចេញពីគ្នា ហើយរុញពួកវាឱ្យឆ្ងាយពីគ្នាទៅវិញទៅមកនៅពេលពួកគេចូលទៅជិតគ្នា។ កម្លាំង Elastic ដែលធ្វើសកម្មភាពលើភាគល្អិតឆ្ងាយពីប្រភពនៃការរំខាន ចាប់ផ្តើមធ្វើឱ្យពួកវាមិនមានតុល្យភាព។ យូរ ៗ ទៅភាគល្អិតទាំងអស់នៃឧបករណ៍ផ្ទុកត្រូវបានចូលរួមនៅក្នុងចលនាលំយោល។ ការរីករាលដាលនៃលំយោលបែបនេះគឺជារលក។

រលកមេកានិចនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកយឺត

នៅក្នុងរលកយឺត មានចលនា 2 ប្រភេទក្នុងពេលដំណាលគ្នា៖ ការយោលភាគល្អិត និងការសាយភាយរំខាន។ រលកបណ្តោយគឺជារលកមេកានិកដែលភាគល្អិតយោលទៅតាមទិសដៅនៃការសាយភាយរបស់វា។ រលកឆ្លងកាត់គឺជារលកដែលភាគល្អិតមធ្យមយោលតាមទិសដៅនៃការសាយភាយរបស់វា។

លក្ខណៈសម្បត្តិនៃរលកមេកានិច

ការរំខាននៅក្នុងរលកបណ្តោយគឺកម្រកើតមាន និងការបង្ហាប់ ហើយនៅក្នុងរលកឆ្លងកាត់ វាគឺជាការផ្លាស់ប្តូរ (ការផ្លាស់ទីលំនៅ) នៃស្រទាប់មធ្យមមួយចំនួនដែលទាក់ទងទៅនឹងអ្នកដទៃ។ ការខូចទ្រង់ទ្រាយនៃការបង្ហាប់ត្រូវបានអមដោយរូបរាងនៃកម្លាំងយឺត។ ក្នុងករណីនេះវាត្រូវបានផ្សារភ្ជាប់ជាមួយនឹងរូបរាងនៃកម្លាំងយឺតទាំងស្រុងនៅក្នុងសារធាតុរឹង។ នៅក្នុងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយឧស្ម័ននិងរាវការផ្លាស់ប្តូរនៃស្រទាប់នៃប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយទាំងនេះមិនត្រូវបានអមដោយរូបរាងនៃកម្លាំងដែលបានរៀបរាប់នោះទេ។ ដោយសារលក្ខណៈសម្បត្តិរបស់វា រលកបណ្តោយអាចសាយភាយនៅក្នុងមជ្ឈដ្ឋានណាមួយ និងរលកឆ្លងកាត់ - តែនៅក្នុងរឹងប៉ុណ្ណោះ។

លក្ខណៈពិសេសនៃរលកនៅលើផ្ទៃរាវ

រលកនៅលើផ្ទៃនៃអង្គធាតុរាវគឺមិនមានបណ្តោយ ឬឆ្លងកាត់ទេ។ ពួកវាមានលក្ខណៈស្មុគ្រស្មាញជាង ដែលគេហៅថា បណ្តោយបណ្តោយ។ ក្នុងករណីនេះ ភាគល្អិតនៃអង្គធាតុរាវផ្លាស់ទីក្នុងរង្វង់មួយ ឬតាមពងក្រពើដែលពន្លូត។ ភាគល្អិតនៅលើផ្ទៃនៃអង្គធាតុរាវ និងជាពិសេសជាមួយនឹងការប្រែប្រួលដ៏ធំត្រូវបានអមដោយចលនាយឺត ប៉ុន្តែជាបន្តរបស់ពួកគេក្នុងទិសដៅនៃការសាយភាយរលក។ វាគឺជាលក្ខណៈសម្បត្តិទាំងនេះនៃរលកមេកានិចនៅក្នុងទឹកដែលបណ្តាលឱ្យមានរូបរាងនៃអាហារសមុទ្រផ្សេងៗនៅលើច្រាំង។

ភាពញឹកញាប់នៃរលកមេកានិច

ប្រសិនបើនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកយឺត (រាវ រឹង ឧស្ម័ន) រំញ័រនៃភាគល្អិតរបស់វាមានការរំភើប បន្ទាប់មកដោយសារអន្តរកម្មរវាងពួកវា វានឹងបន្តពូជជាមួយនឹងល្បឿន u ។ ដូច្នេះ ប្រសិនបើរាងកាយដែលមានលំយោលស្ថិតនៅក្នុងឧស្ម័ន ឬរាវ នោះចលនារបស់វានឹងចាប់ផ្តើមបញ្ជូនទៅកាន់ភាគល្អិតទាំងអស់ដែលនៅជាប់នឹងវា។ ពួកគេនឹងពាក់ព័ន្ធនឹងអ្នកបន្ទាប់នៅក្នុងដំណើរការ និងបន្តបន្ទាប់ទៀត។ ក្នុងករណីនេះ ចំណុចទាំងអស់របស់ឧបករណ៍ផ្ទុកនឹងចាប់ផ្តើមលំយោលជាមួយនឹងប្រេកង់ដូចគ្នា ស្មើនឹងប្រេកង់នៃអង្គធាតុលំយោល។ វាជាប្រេកង់នៃរលក។ ម្យ៉ាងវិញទៀត បរិមាណនេះអាចត្រូវបានកំណត់លក្ខណៈជាចំណុចនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកដែលរលកសាយភាយ។

វាប្រហែលជាមិនច្បាស់ភ្លាមៗថាតើដំណើរការនេះកើតឡើងយ៉ាងដូចម្តេច។ រលកមេកានិកត្រូវបានផ្សារភ្ជាប់ជាមួយនឹងការផ្ទេរថាមពលនៃចលនាលំយោលពីប្រភពរបស់វាទៅបរិមាត្រនៃឧបករណ៍ផ្ទុក។ ជាលទ្ធផលអ្វីដែលគេហៅថាការខូចទ្រង់ទ្រាយតាមកាលកំណត់កើតឡើងដែលត្រូវបានអនុវត្តដោយរលកពីចំណុចមួយទៅចំណុចមួយទៀត។ ក្នុងករណីនេះភាគល្អិតនៃឧបករណ៍ផ្ទុកខ្លួនឯងមិនផ្លាស់ទីតាមរលកទេ។ ពួកវាញ័រនៅជិតទីតាំងលំនឹង។ នោះហើយជាមូលហេតុដែលការសាយភាយនៃរលកមេកានិចមិនត្រូវបានអមដោយការផ្ទេររូបធាតុពីកន្លែងមួយទៅកន្លែងមួយទៀត។ រលកមេកានិចមានប្រេកង់ខុសៗគ្នា។ ដូច្នេះពួកគេត្រូវបានបែងចែកទៅជាជួរនិងបង្កើតមាត្រដ្ឋានពិសេស។ ប្រេកង់ត្រូវបានវាស់ជាហឺត (Hz) ។

រូបមន្តមូលដ្ឋាន

រលកមេកានិក ដែលរូបមន្តគណនាគឺសាមញ្ញណាស់ គឺជាវត្ថុដែលគួរឱ្យចាប់អារម្មណ៍សម្រាប់ការសិក្សា។ ល្បឿនរលក (υ) គឺជាល្បឿននៃចលនានៃផ្នែកខាងមុខរបស់វា (ទីតាំងធរណីមាត្រនៃចំណុចទាំងអស់ដែលលំយោលរបស់ឧបករណ៍ផ្ទុកបានឈានដល់ក្នុងពេលជាក់លាក់មួយ)៖

ដែល ρ គឺជាដង់ស៊ីតេនៃមធ្យម G គឺជាម៉ូឌុលនៃការបត់បែន។

នៅពេលគណនា មិនគួរច្រឡំល្បឿននៃរលកមេកានិកក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកជាមួយនឹងល្បឿននៃចលនានៃភាគល្អិតរបស់ឧបករណ៍ផ្ទុកដែលជាប់ពាក់ព័ន្ធនោះទេ ដូច្នេះឧទាហរណ៍ រលកសំឡេងនៅក្នុងខ្យល់បន្តសាយភាយជាមួយនឹងល្បឿនរំញ័រជាមធ្យមនៃម៉ូលេគុលរបស់វា។ 10 m/s ខណៈពេលដែលល្បឿននៃរលកសំឡេងក្នុងលក្ខខណ្ឌធម្មតាគឺ 330 m/s ។

ផ្នែកខាងមុខរលកអាចមានប្រភេទផ្សេងៗគ្នា ដែលសាមញ្ញបំផុតគឺ៖

ស្វ៊ែរ - បណ្តាលមកពីការប្រែប្រួលនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកឧស្ម័នឬរាវ។ ក្នុងករណីនេះ ទំហំនៃរលកមានការថយចុះជាមួយនឹងចម្ងាយពីប្រភពក្នុងសមាមាត្របញ្ច្រាសទៅការ៉េនៃចម្ងាយ។

ផ្ទះល្វែង - គឺជាយន្តហោះដែលកាត់កែងទៅនឹងទិសដៅនៃការសាយភាយរលក។ ជាឧទាហរណ៍ វាកើតឡើងនៅក្នុងស៊ីឡាំង piston ដែលបិទជិតនៅពេលដែលវាយោល។ រលកយន្តហោះត្រូវបានកំណត់លក្ខណៈដោយទំហំស្ទើរតែថេរ។ ការថយចុះបន្តិចរបស់វាជាមួយនឹងចម្ងាយពីប្រភពរំខានត្រូវបានផ្សារភ្ជាប់ជាមួយនឹងកម្រិតនៃ viscosity នៃឧបករណ៍ផ្ទុកឧស្ម័ន ឬរាវ។

រលក

ស្វែងយល់ពីចម្ងាយដែលផ្នែកខាងមុខរបស់វានឹងផ្លាស់ទីក្នុងពេលវេលាដែលស្មើនឹងរយៈពេលនៃការយោលនៃភាគល្អិតរបស់ឧបករណ៍ផ្ទុក៖

λ = υT = υ/v = 2πυ/ ω,

ដែល T គឺជារយៈពេលលំយោល υ គឺជាល្បឿនរលក ω គឺជាប្រេកង់រង្វិល ν គឺជាប្រេកង់លំយោលនៃចំណុចមធ្យម។

ដោយសារល្បឿននៃការសាយភាយនៃរលកមេកានិកគឺពឹងផ្អែកទាំងស្រុងទៅលើលក្ខណៈសម្បត្តិរបស់ឧបករណ៍ផ្ទុក ប្រវែងរបស់វា λ ផ្លាស់ប្តូរកំឡុងពេលផ្លាស់ប្តូរពីឧបករណ៍ផ្ទុកមួយទៅឧបករណ៍ផ្ទុកមួយទៀត។ ក្នុងករណីនេះ ប្រេកង់យោល ν តែងតែនៅដដែល។ មេកានិចនិងស្រដៀងគ្នានៅក្នុងនោះក្នុងអំឡុងពេលនៃការឃោសនារបស់ពួកគេថាមពលត្រូវបានផ្ទេរប៉ុន្តែមិនមានបញ្ហាអ្វីត្រូវបានផ្ទេរ។

មេរៀន - 14. រលកមេកានិច។

2. រលកមេកានិច។

3. ប្រភពនៃរលកមេកានិច។

4. ចំណុចប្រភពនៃរលក។

5. រលកឆ្លងកាត់។

6. រលកបណ្តោយ។

7. រលកខាងមុខ។

9. រលកតាមកាលកំណត់។

10. រលកអាម៉ូនិក។

11. រលក។

12. ល្បឿននៃការចែកចាយ។

13. ការពឹងផ្អែកនៃល្បឿនរលកលើលក្ខណៈសម្បត្តិរបស់ឧបករណ៍ផ្ទុក។

14. គោលការណ៍របស់ Huygens ។

15. ការឆ្លុះបញ្ចាំងនិងចំណាំងបែរនៃរលក។

16. ច្បាប់នៃការឆ្លុះបញ្ចាំងរលក។

17. ច្បាប់នៃការឆ្លុះនៃរលក។

18. សមីការនៃរលកយន្តហោះ។

19. ថាមពលនិងអាំងតង់ស៊ីតេនៃរលក។

20. គោលការណ៍នៃ superposition ។

21. រំញ័រជាប់គ្នា។

22. រលកជាប់គ្នា។

23. ការជ្រៀតជ្រែកនៃរលក។ ក) លក្ខខណ្ឌអតិបរិមាការជ្រៀតជ្រែក ខ) លក្ខខណ្ឌអប្បបរមានៃការជ្រៀតជ្រែក។

24. ការជ្រៀតជ្រែកនិងច្បាប់នៃការអភិរក្សថាមពល។

25. ការបង្វែរនៃរលក។

26. គោលការណ៍ Huygens-Fresnel ។

27. រលកប៉ូល។

29. កម្រិតសំឡេង។

30. កម្រិតសំឡេង។

31. សំឡេងឈើ។

32. អ៊ុលត្រាសោន។

33. Infrasound ។

34. ឥទ្ធិពល Doppler ។

1.រលក -នេះគឺជាដំណើរការនៃការផ្សព្វផ្សាយនៃលំយោលនៃបរិមាណរូបវន្តណាមួយនៅក្នុងលំហ។ ឧទាហរណ៍ រលកសំឡេងនៅក្នុងឧស្ម័ន ឬវត្ថុរាវតំណាងឱ្យការសាយភាយនៃការប្រែប្រួលសម្ពាធ និងដង់ស៊ីតេនៅក្នុងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយទាំងនេះ។ រលកអេឡិចត្រូម៉ាញេទិកគឺជាដំណើរការនៃការឃោសនានៅក្នុងលំហនៃភាពប្រែប្រួលនៃកម្លាំងនៃដែនម៉ាញេទិចអគ្គិសនី។

ថាមពល និង​សន្ទុះ​អាច​ផ្ទេរ​បាន​ក្នុង​លំហ​ដោយ​ការ​ផ្ទេរ​រូបធាតុ។ រាងកាយផ្លាស់ទីណាមួយមានថាមពល kinetic ។ ដូច្នេះវាផ្ទេរថាមពល kinetic ដោយផ្ទេរសារធាតុ។ រាងកាយដូចគ្នា, ត្រូវបានកំដៅ, ផ្លាស់ទីក្នុងលំហ, ផ្ទេរថាមពលកំដៅ, ផ្ទេរសារធាតុ។

ភាគល្អិត​នៃ​ឧបករណ៍​យឺត​មួយ​ត្រូវ​បាន​តភ្ជាប់​គ្នា​ទៅវិញទៅមក។ ការរំខាន, i.e. គម្លាតពីទីតាំងលំនឹងនៃភាគល្អិតមួយត្រូវបានផ្ទេរទៅភាគល្អិតជិតខាង i.e. ថាមពល និងសន្ទុះត្រូវបានផ្ទេរពីភាគល្អិតមួយទៅភាគល្អិតជិតខាង ខណៈដែលភាគល្អិតនីមួយៗនៅតែនៅជិតទីតាំងលំនឹងរបស់វា។ ដូច្នេះថាមពល និងសន្ទុះត្រូវបានផ្ទេរតាមខ្សែសង្វាក់ពីភាគល្អិតមួយទៅភាគល្អិតមួយទៀត ហើយមិនមានការផ្ទេររូបធាតុឡើយ។

ដូច្នេះ ដំណើរការរលក គឺជាដំណើរការនៃការផ្ទេរថាមពល និងសន្ទុះក្នុងលំហ ដោយមិនចាំបាច់ផ្ទេររូបធាតុ។

2. រលកមេកានិច ឬរលកយឺតគឺជាការរំខាន (លំយោល) បន្តពូជនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកយឺត។ ឧបករណ៍​បត់បែន​ដែល​រលក​មេកានិច​សាយភាយ​គឺ​ខ្យល់ ទឹក ឈើ លោហធាតុ និង​សារធាតុ​យឺត​ផ្សេង​ទៀត។ រលកបត់បែនត្រូវបានគេហៅថារលកសំឡេង។

3. ប្រភពនៃរលកមេកានិច- រាងកាយដែលធ្វើចលនាលំយោល ស្ថិតនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកយឺត ឧទាហរណ៍ រំញ័រ សោរ ខ្សែអក្សរ ខ្សែសំលេង។

4. ប្រភពនៃរលក -ប្រភព​នៃ​រលក​ដែល​ទំហំ​របស់​វា​អាច​ត្រូវ​បាន​គេ​ធ្វេសប្រហែស​បើ​ធៀប​នឹង​ចម្ងាយ​ដែល​រលក​បន្ត​សាយភាយ។

5. រលកឆ្លង -រលកដែលភាគល្អិតនៃមធ្យមយោលក្នុងទិសដៅកាត់កែងទៅនឹងទិសដៅនៃការសាយភាយរលក។ ឧទហរណ៍ រលកនៅលើផ្ទៃទឹក គឺជារលកឆ្លងកាត់ ពីព្រោះ ការរំញ័រនៃភាគល្អិតទឹកកើតឡើងក្នុងទិសដៅកាត់កែងទៅនឹងទិសនៃផ្ទៃទឹក ហើយរលកបន្តសាយភាយតាមផ្ទៃទឹក។ រលក​ឆ្លង​កាត់​បន្តបន្ទាប់​គ្នា​តាម​ខ្សែ​ដែល​ចុង​ម្ខាង​ត្រូវ​បាន​ជួសជុល ហើយ​មួយទៀត​យោល​ក្នុង​យន្តហោះ​បញ្ឈរ។

រលកឆ្លងកាត់អាចផ្សព្វផ្សាយបានតែនៅតាមបណ្តោយចំណុចប្រទាក់រវាងស្មារតីនៃប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយផ្សេងៗគ្នាប៉ុណ្ណោះ។

6. រលកបណ្តោយ -រលកដែលរំញ័រកើតឡើងក្នុងទិសដៅនៃការសាយភាយរលក។ រលកបណ្តោយកើតឡើងនៅក្នុងនិទាឃរដូវ helical ដ៏វែង ប្រសិនបើចុងម្ខាងរបស់វាត្រូវបានទទួលរងនូវការរំខានតាមកាលកំណត់ដែលដឹកនាំតាមបណ្តោយនិទាឃរដូវ។ រលក​យឺត​ដែល​រត់​តាម​និទាឃ​រដូវ​គឺ​ជា​លំដាប់​នៃ​ការ​បង្ហាប់​និង​ភាព​តានតឹង​ដែល​រីក​សាយភាយ (រូបភាព 88)

រលក​បណ្តោយ​អាច​សាយភាយ​បាន​តែ​ក្នុង​ឧបករណ៍​បត់បែន​ប៉ុណ្ណោះ ឧទាហរណ៍​ក្នុង​ខ្យល់ ក្នុង​ទឹក។ នៅក្នុងអង្គធាតុរឹង និងអង្គធាតុរាវ ទាំងរលកឆ្លងកាត់ និងបណ្តោយអាចសាយភាយក្នុងពេលដំណាលគ្នា ពីព្រោះ រាងកាយរឹង និងវត្ថុរាវតែងតែត្រូវបានកំណត់ដោយផ្ទៃ - ចំណុចប្រទាក់រវាងមេឌៀពីរ។ ជាឧទាហរណ៍ ប្រសិនបើដំបងដែកត្រូវប៉ះចុងដោយញញួរ នោះការខូចទ្រង់ទ្រាយយឺតនឹងចាប់ផ្តើមសាយភាយនៅក្នុងវា។ រលកឆ្លងកាត់នឹងរត់តាមបណ្តោយផ្ទៃនៃដំបង ហើយរលកបណ្តោយនឹងសាយភាយនៅខាងក្នុងវា (ការបង្ហាប់ និងកម្ររបស់ឧបករណ៍ផ្ទុក) (រូបភាព 89) ។

7. រលកខាងមុខ (ផ្ទៃរលក)គឺជាទីតាំងនៃចំនុចដែលរំកិលក្នុងដំណាក់កាលដូចគ្នា។ នៅលើផ្ទៃរលក ដំណាក់កាលនៃចំណុចលំយោលនៅពេលគិតមានតម្លៃដូចគ្នា។ ប្រសិនបើដុំថ្មមួយត្រូវបានបោះចូលទៅក្នុងបឹងស្ងប់ស្ងាត់នោះ រលកឆ្លងកាត់ក្នុងទម្រង់ជារង្វង់នឹងចាប់ផ្តើមសាយភាយតាមផ្ទៃបឹងពីកន្លែងធ្លាក់របស់វា ដោយមានចំណុចកណ្តាលនៅកន្លែងដែលថ្មធ្លាក់។ ក្នុងឧទាហរណ៍នេះ រលកខាងមុខគឺជារង្វង់មួយ។

នៅក្នុងរលករាងស្វ៊ែរ ផ្នែកខាងមុខរលកគឺជាស្វ៊ែរ។ រលកបែបនេះត្រូវបានបង្កើតឡើងដោយប្រភពចំណុច។

នៅចម្ងាយដ៏ច្រើនពីប្រភព ភាពកោងនៃផ្នែកខាងមុខអាចត្រូវបានគេមិនយកចិត្តទុកដាក់ ហើយផ្នែកខាងមុខរលកអាចត្រូវបានគេចាត់ទុកថារាបស្មើ។ ក្នុងករណីនេះរលកត្រូវបានគេហៅថារលកយន្តហោះ។

8. ធ្នឹម - ត្រង់បន្ទាត់គឺធម្មតាចំពោះផ្ទៃរលក។ នៅក្នុងរលករាងស្វ៊ែរ កាំរស្មីត្រូវបានដឹកនាំតាមកាំនៃស្វ៊ែរពីកណ្តាល ដែលប្រភពរលកស្ថិតនៅ (Fig.90)។

នៅក្នុងរលកនៃយន្តហោះ កាំរស្មីត្រូវបានដឹកនាំកាត់កែងទៅនឹងផ្ទៃខាងមុខ (រូបភាព 91)។

9. រលកតាមកាលកំណត់។នៅពេលនិយាយអំពីរលក យើងមានន័យថាការរំខានតែមួយដែលរីករាលដាលនៅក្នុងលំហ។

ប្រសិនបើប្រភពនៃរលកដំណើរការលំយោលជាបន្តបន្ទាប់ នោះរលកយឺតដែលធ្វើដំណើរមួយបន្ទាប់ពីមួយកើតឡើងនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុក។ រលកបែបនេះត្រូវបានគេហៅថាតាមកាលកំណត់។

10. រលកអាម៉ូនិក- រលកដែលបង្កើតឡើងដោយលំយោលអាម៉ូនិក។ ប្រសិនបើប្រភពរលកធ្វើឱ្យមានលំយោលអាម៉ូនិក នោះវាបង្កើតរលកអាម៉ូនិក - រលកដែលភាគល្អិតយោលយោងទៅតាមច្បាប់អាម៉ូនិក។

11. រលក។អនុញ្ញាតឱ្យរលកអាម៉ូនិកមួយសាយភាយតាមអ័ក្ស OX ហើយយោលនៅក្នុងវាក្នុងទិសដៅនៃអ័ក្ស OY ។ រលកនេះគឺឆ្លងកាត់ ហើយអាចត្រូវបានតំណាងថាជា sinusoid (Fig ។ 92) ។

រលកបែបនេះអាចទទួលបានដោយបណ្តាលឱ្យរំញ័រនៅក្នុងយន្តហោះបញ្ឈរនៃចុងដោយឥតគិតថ្លៃនៃខ្សែ។

រលកគឺជាចម្ងាយរវាងចំណុចជិតបំផុតពីរ។ ក និង ខលំយោលក្នុងដំណាក់កាលដូចគ្នា (រូបភាព 92) ។

12. ល្បឿននៃការសាយភាយរលក- បរិមាណរូបវន្តជាលេខស្មើនឹងល្បឿននៃការសាយភាយនៃលំយោលក្នុងលំហ។ ពីរូបភព។ 92 វាធ្វើតាមពេលវេលាដែលលំយោលបន្តពីចំណុចមួយទៅចំណុចមួយ។ ប៉ុន្តែដល់ចំណុច អេ, i.e. ដោយចម្ងាយនៃប្រវែងរលកស្មើនឹងរយៈពេលនៃលំយោល។ ដូច្នេះល្បឿននៃការសាយភាយនៃរលកគឺ

13. ការពឹងផ្អែកលើល្បឿននៃការសាយភាយរលកលើលក្ខណៈសម្បត្តិរបស់ឧបករណ៍ផ្ទុក. ភាពញឹកញាប់នៃលំយោលនៅពេលរលកកើតឡើងអាស្រ័យតែលើលក្ខណៈសម្បត្តិនៃប្រភពរលក និងមិនអាស្រ័យលើលក្ខណៈសម្បត្តិរបស់ឧបករណ៍ផ្ទុក។ ល្បឿននៃការសាយភាយរលកអាស្រ័យលើលក្ខណៈសម្បត្តិរបស់ឧបករណ៍ផ្ទុក។ ដូច្នេះ រលកផ្លាស់ប្តូរនៅពេលឆ្លងកាត់ចំណុចប្រទាក់រវាងមេឌៀពីរផ្សេងគ្នា។ ល្បឿននៃរលកអាស្រ័យលើចំណងរវាងអាតូម និងម៉ូលេគុលរបស់ឧបករណ៍ផ្ទុក។ ចំណងរវាងអាតូម និងម៉ូលេគុលក្នុងអង្គធាតុរាវ និងអង្គធាតុរឹងគឺរឹងជាងឧស្ម័ន។ ដូច្នេះ​ល្បឿន​នៃ​រលក​សំឡេង​ក្នុង​អង្គធាតុ​រាវ​និង​អង្គធាតុ​រឹង​គឺ​ធំ​ជាង​ឧស្ម័ន។ នៅក្នុងខ្យល់ ល្បឿននៃសំឡេងនៅក្រោមលក្ខខណ្ឌធម្មតាគឺ 340 ក្នុងទឹក 1500 និងដែក 6000។

ល្បឿនមធ្យមនៃចលនាកម្ដៅនៃម៉ូលេគុលក្នុងឧស្ម័នថយចុះ ជាមួយនឹងការថយចុះនៃសីតុណ្ហភាព ហើយជាលទ្ធផល ល្បឿននៃការសាយភាយរលកក្នុងឧស្ម័នមានការថយចុះ។ នៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកដែលមានដង់ស៊ីតេ ហើយដូច្នេះនិចលភាពកាន់តែច្រើន ល្បឿនរលកគឺទាបជាង។ ប្រសិនបើសំឡេងសាយភាយនៅលើអាកាស នោះល្បឿនរបស់វាអាស្រ័យទៅលើដង់ស៊ីតេនៃខ្យល់។ នៅកន្លែងដែលដង់ស៊ីតេនៃខ្យល់ខ្ពស់ជាង ល្បឿននៃសំឡេងគឺទាបជាង។ ផ្ទុយទៅវិញ កន្លែងដែលដង់ស៊ីតេនៃខ្យល់តិច ល្បឿននៃសំឡេងគឺធំជាង។ ជាលទ្ធផល នៅពេលដែលសំឡេងសាយភាយ ផ្នែកខាងមុខរលកត្រូវបានបង្ខូចទ្រង់ទ្រាយ។ នៅលើវាលភក់ ឬលើបឹង ជាពិសេសនៅពេលល្ងាច ដង់ស៊ីតេខ្យល់នៅជិតផ្ទៃទឹក ដោយសារចំហាយទឹកគឺធំជាងនៅកម្ពស់ជាក់លាក់មួយ។ ដូច្នេះល្បឿននៃសំឡេងនៅជិតផ្ទៃទឹកគឺតិចជាងនៅកម្ពស់ជាក់លាក់មួយ។ ជាលទ្ធផល ផ្នែកខាងមុខនៃរលកប្រែទៅជារបៀបមួយដែលផ្នែកខាងលើនៃផ្នែកខាងមុខបត់កាន់តែច្រើនឆ្ពោះទៅកាន់ផ្ទៃបឹង។ វាប្រែថាថាមពលនៃរលកដែលធ្វើដំណើរតាមផ្ទៃបឹង និងថាមពលនៃរលកដែលធ្វើដំណើរនៅមុំមួយទៅផ្ទៃបឹងបន្ថែម។ ដូច្នេះនៅពេលល្ងាចសម្លេងត្រូវបានចែកចាយយ៉ាងល្អនៅលើបឹង។ សូម្បី​តែ​ការ​សន្ទនា​ស្ងាត់​មួយ​ក៏​អាច​ឮ​ឈរ​នៅ​មាត់​ច្រាំង​ទន្លេ។

14. គោលការណ៍ Huygens- ចំណុចនីមួយៗនៃផ្ទៃដែលរលកបានទៅដល់នៅពេលណាមួយ គឺជាប្រភពនៃរលកបន្ទាប់បន្សំ។ ការគូរផ្ទៃតង់សង់ទៅផ្នែកខាងមុខនៃរលកបន្ទាប់បន្សំទាំងអស់ យើងទទួលបានផ្នែកខាងមុខនៃរលកនៅពេលបន្ទាប់។

ជាឧទាហរណ៍ សូមពិចារណា រលកដែលលាតសន្ធឹងលើផ្ទៃទឹកពីចំណុចមួយ។ អូ(Fig ។ 93) អនុញ្ញាតឱ្យនៅពេលនៃពេលវេលា tផ្នែកខាងមុខមានរាងជារង្វង់កាំ រផ្តោតលើចំណុចមួយ។ អូ. នៅពេលបន្ទាប់នៃពេលវេលា រលកបន្ទាប់បន្សំនីមួយៗនឹងមានផ្នែកខាងមុខក្នុងទម្រង់ជារង្វង់កាំ ដែលជាកន្លែងដែល វគឺជាល្បឿននៃការសាយភាយរលក។ ការគូរផ្ទៃតង់សង់ទៅផ្នែកខាងមុខនៃរលកបន្ទាប់បន្សំ យើងទទួលបានផ្នែកខាងមុខនៃរលកនៅពេលនៃពេលវេលា (រូបភាព 93)

ប្រសិនបើរលកសាយភាយក្នុងមជ្ឈដ្ឋានបន្ត នោះរលកខាងមុខគឺជាស្វ៊ែរ។

15. ការឆ្លុះបញ្ចាំងនិងការឆ្លុះបញ្ចាំងនៃរលក។នៅពេលដែលរលកធ្លាក់លើចំណុចប្រទាក់រវាងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយពីរផ្សេងគ្នា ចំនុចនីមួយៗនៃផ្ទៃនេះយោងតាមគោលការណ៍ Huygens ក្លាយជាប្រភពនៃរលកបន្ទាប់បន្សំដែលបន្តសាយភាយនៅលើផ្នែកទាំងពីរនៃផ្ទៃផ្នែក។ ដូច្នេះនៅពេលឆ្លងកាត់ចំណុចប្រទាក់រវាងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយពីរ រលកត្រូវបានឆ្លុះបញ្ចាំងមួយផ្នែក និងឆ្លងកាត់ផ្នែកខ្លះតាមរយៈផ្ទៃនេះ។ ដោយសារតែ ប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយផ្សេងគ្នា បន្ទាប់មកល្បឿននៃរលកនៅក្នុងពួកវាគឺខុសគ្នា។ ដូច្នេះនៅពេលឆ្លងកាត់ចំណុចប្រទាក់រវាងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយពីរទិសដៅនៃការឃោសនារលកផ្លាស់ប្តូរ i.e. ការបំបែករលកកើតឡើង។ ពិចារណាលើមូលដ្ឋាននៃគោលការណ៍ Huygens ដំណើរការ និងច្បាប់នៃការឆ្លុះបញ្ចាំង និងចំណាំងបែរគឺពេញលេញ។

16. ច្បាប់ឆ្លុះបញ្ចាំងពីរលក. អនុញ្ញាតឱ្យរលកយន្តហោះធ្លាក់លើចំណុចប្រទាក់រាបស្មើរវាងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយពីរផ្សេងគ្នា។ ចូរយើងជ្រើសរើសនៅក្នុងវានូវតំបន់រវាងកាំរស្មីទាំងពីរ និង (រូបភាព 94)

មុំនៃឧប្បត្តិហេតុគឺជាមុំរវាងធ្នឹមឧប្បត្តិហេតុនិងកាត់កែងទៅនឹងចំណុចប្រទាក់នៅចំណុចនៃឧប្បត្តិហេតុ។

មុំឆ្លុះបញ្ចាំង - មុំរវាងធ្នឹមឆ្លុះបញ្ចាំងនិងកាត់កែងទៅចំណុចប្រទាក់នៅចំណុចនៃឧប្បត្តិហេតុ។

នៅពេលធ្នឹមទៅដល់ចំណុចប្រទាក់នៅចំណុច ចំនុចនេះនឹងក្លាយទៅជាប្រភពនៃរលកបន្ទាប់បន្សំ។ ផ្នែកខាងមុខរលកនៅពេលនេះត្រូវបានសម្គាល់ដោយផ្នែកបន្ទាត់ត្រង់ AC(រូបភាព 94) ។ ហេតុដូច្នេះហើយធ្នឹមនៅតែត្រូវទៅចំណុចប្រទាក់នៅពេលនេះ ផ្លូវ SW. អនុញ្ញាតឱ្យធ្នឹមធ្វើដំណើរតាមផ្លូវនេះទាន់ពេលវេលា។ ឧបទ្ទវហេតុ និងកាំរស្មីដែលឆ្លុះបញ្ចាំង សាយភាយនៅលើផ្នែកដូចគ្នានៃចំណុចប្រទាក់ ដូច្នេះល្បឿនរបស់ពួកគេគឺដូចគ្នា និងស្មើគ្នា។ v.បន្ទាប់មក។

កំឡុងពេលរលកបន្ទាប់បន្សំពីចំណុច ប៉ុន្តែនឹងទៅតាមផ្លូវ។ ដូច្នេះ។ ត្រីកោណកែង និងស្មើគ្នា ព្រោះ - អ៊ីប៉ូតេនុសទូទៅ និងជើង។ ពីសមភាពនៃត្រីកោណតាមសមភាពនៃមុំ . ប៉ុន្តែផងដែរ i.e. .

ឥឡូវនេះយើងបង្កើតច្បាប់នៃការឆ្លុះបញ្ចាំងរលក៖ ធ្នឹមឧប្បត្តិហេតុ, ធ្នឹមឆ្លុះបញ្ចាំង , កាត់កែងទៅនឹងចំណុចប្រទាក់រវាងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយពីរ, ស្ដារឡើងវិញនៅចំណុចនៃឧប្បត្តិហេតុ, កុហកនៅក្នុងយន្តហោះដូចគ្នា; មុំនៃឧប្បត្តិហេតុគឺស្មើនឹងមុំនៃការឆ្លុះបញ្ចាំង.

17. ច្បាប់ចំណាំងបែរនៃរលក. អនុញ្ញាតឱ្យរលកយន្តហោះឆ្លងកាត់ចំណុចប្រទាក់យន្តហោះរវាងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយពីរ។ និងមុំនៃឧប្បត្តិហេតុគឺខុសពីសូន្យ (រូបភាព 95) ។

មុំនៃចំណាំងបែរ គឺជាមុំរវាងធ្នឹមចំណាំងផ្លាត និងកាត់កែងទៅនឹងចំណុចប្រទាក់ ដែលត្រូវបានស្ដារឡើងវិញនៅចំណុចនៃឧប្បត្តិហេតុ។

បញ្ជាក់ និងល្បឿននៃការសាយភាយរលកនៅក្នុងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយ 1 និង 2។ នៅពេលនេះនៅពេលដែលធ្នឹមទៅដល់ចំណុចប្រទាក់នៅចំណុច ប៉ុន្តែចំនុចនេះនឹងក្លាយជាប្រភពនៃរលកដែលសាយភាយនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកទីពីរ - កាំរស្មី ហើយកាំរស្មីនៅតែត្រូវបន្តដំណើរទៅកាន់ផ្ទៃនៃផ្នែក។ សូមឱ្យពេលវេលាដែលវាត្រូវការធ្នឹមដើម្បីធ្វើដំណើរតាមផ្លូវ SW,បន្ទាប់មក ក្នុងពេលជាមួយគ្នានៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកទីពីរ ធ្នឹមនឹងធ្វើដំណើរតាមផ្លូវ។ ដោយសារតែ បន្ទាប់មក និង .

ត្រីកោណ និងមុំខាងស្តាំដែលមានអ៊ីប៉ូតេនុសទូទៅ និង = ប្រៀបដូចជាមុំដែលមានជ្រុងកាត់កែងគ្នាទៅវិញទៅមក។ សម្រាប់មុំហើយយើងសរសេរសមភាពដូចខាងក្រោម

.

យកទៅក្នុងគណនីនោះ , យើងទទួលបាន

ឥឡូវនេះយើងបង្កើតច្បាប់នៃការឆ្លុះបញ្ចាំងរលក៖ ធ្នឹមឧប្បត្តិហេតុ, ធ្នឹមឆ្លុះបញ្ចាំងនិងកាត់កែងទៅនឹងចំណុចប្រទាក់រវាងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយពីរ, ស្ដារឡើងវិញនៅចំណុចនៃឧប្បត្តិហេតុ, កុហកនៅក្នុងយន្តហោះដូចគ្នា; សមាមាត្រនៃស៊ីនុសនៃមុំនៃឧប្បត្តិហេតុទៅនឹងស៊ីនុសនៃមុំចំណាំងបែរ គឺជាតម្លៃថេរសម្រាប់មេឌៀដែលបានផ្តល់ឱ្យពីរ ហើយត្រូវបានគេហៅថាសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរដែលទាក់ទងសម្រាប់មេឌៀដែលបានផ្តល់ឱ្យទាំងពីរ។

18. សមីការរលកនៃយន្តហោះ។ភាគល្អិតនៃឧបករណ៍ផ្ទុកដែលស្ថិតនៅចម្ងាយ សពីប្រភពនៃរលកចាប់ផ្តើមយោលតែនៅពេលដែលរលកទៅដល់វា។ ប្រសិនបើ ក វគឺជាល្បឿននៃការសាយភាយរលក បន្ទាប់មកលំយោលនឹងចាប់ផ្តើមជាមួយនឹងការពន្យាពេលមួយរយៈ

ប្រសិនបើប្រភពរលកយោលយោងទៅតាមច្បាប់អាម៉ូនិក នោះសម្រាប់ភាគល្អិតដែលមានទីតាំងនៅចម្ងាយ សពីប្រភព យើងសរសេរច្បាប់នៃលំយោលក្នុងទម្រង់

.

សូមណែនាំតម្លៃ បានហៅលេខរលក។ វាបង្ហាញថាតើប្រវែងរលកប៉ុន្មានសមនៅចម្ងាយស្មើនឹងឯកតានៃប្រវែង។ ឥឡូវនេះច្បាប់នៃការយោលនៃភាគល្អិតនៃឧបករណ៍ផ្ទុកដែលមានទីតាំងនៅចម្ងាយ សពីប្រភពដែលយើងសរសេរក្នុងទម្រង់

.

សមីការនេះកំណត់ការផ្លាស់ទីលំនៅនៃចំណុចលំយោលជាមុខងារនៃពេលវេលា និងចម្ងាយពីប្រភពរលក ហើយត្រូវបានគេហៅថាសមីការរលកនៃយន្តហោះ។

19. ថាមពលរលក និងអាំងតង់ស៊ីតេ. ភាគល្អិតនីមួយៗដែលរលកបានឈានដល់លំយោល ហើយដូច្នេះវាមានថាមពល។ អនុញ្ញាតឱ្យរលកសាយភាយនៅក្នុងបរិមាណមួយចំនួននៃឧបករណ៍ផ្ទុកយឺតជាមួយនឹងទំហំមួយ។ ប៉ុន្តែនិងភាពញឹកញាប់នៃវដ្ត។ នេះមានន័យថាថាមពលជាមធ្យមនៃលំយោលក្នុងបរិមាណនេះគឺស្មើនឹង

កន្លែងណា ម-ម៉ាស់នៃបរិមាណដែលបានបម្រុងទុកនៃឧបករណ៍ផ្ទុក។

ដង់ស៊ីតេថាមពលជាមធ្យម (ជាមធ្យមលើសពីបរិមាណ) គឺជាថាមពលរលកក្នុងមួយឯកតានៃទំហំមធ្យម

តើដង់ស៊ីតេមធ្យមនៅឯណា។

កម្លាំងរលកគឺជាបរិមាណរូបវន្តជាលេខស្មើនឹងថាមពលដែលរលកផ្ទេរក្នុងមួយឯកតានៃពេលវេលាតាមរយៈផ្ទៃឯកតានៃយន្តហោះកាត់កែងទៅនឹងទិសដៅនៃការសាយភាយរលក (តាមរយៈតំបន់ឯកតានៃផ្នែកខាងមុខរលក) i.e.

.

ថាមពលមធ្យមនៃរលកគឺជាថាមពលសរុបជាមធ្យមដែលផ្ទេរដោយរលកក្នុងមួយឯកតាពេលឆ្លងកាត់ផ្ទៃដែលមានផ្ទៃមួយ។ ស. យើងទទួលបានថាមពលរលកមធ្យមដោយគុណអាំងតង់ស៊ីតេរលកដោយតំបន់ ស

20.គោលការណ៍នៃ superposition (ការត្រួតលើគ្នា) ។ប្រសិនបើរលកពីប្រភពពីរ ឬច្រើនបន្តពូជនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកយឺត នោះ ដូចដែលការសង្កេតបង្ហាញ រលកឆ្លងកាត់មួយឆ្លងកាត់មួយទៀតដោយមិនប៉ះពាល់ដល់គ្នាទៅវិញទៅមកទាល់តែសោះ។ ម្យ៉ាង​ទៀត រលក​មិន​ទាក់ទង​គ្នា​ទេ។ នេះត្រូវបានពន្យល់ដោយការពិតដែលថានៅក្នុងដែនកំណត់នៃការខូចទ្រង់ទ្រាយយឺត, ការបង្ហាប់និងភាពតានតឹងក្នុងទិសដៅមួយដោយមិនប៉ះពាល់ដល់លក្ខណៈសម្បត្តិនៃការបត់បែនក្នុងទិសដៅផ្សេងទៀត។

ដូច្នេះ ចំណុចនីមួយៗនៃមជ្ឈដ្ឋានដែលរលកពីរ ឬច្រើនចូលមកចូលរួមក្នុងលំយោលដែលបណ្តាលមកពីរលកនីមួយៗ។ ក្នុងករណីនេះ ការផ្លាស់ទីលំនៅជាលទ្ធផលនៃភាគល្អិតនៃឧបករណ៍ផ្ទុកនៅពេលណាមួយគឺស្មើនឹងផលបូកធរណីមាត្រនៃការផ្លាស់ទីលំនៅដែលបណ្តាលមកពីដំណើរការលំយោលដែលកំពុងលេចចេញនីមួយៗ។ នេះគឺជាខ្លឹមសារនៃគោលការណ៍នៃ superposition ឬ superposition នៃលំយោល។

លទ្ធផលនៃការបន្ថែមលំយោលអាស្រ័យលើទំហំ ប្រេកង់ និងភាពខុសគ្នាដំណាក់កាលនៃដំណើរការលំយោលដែលកំពុងលេចចេញ។

21. យោលជាប់គ្នា -លំយោលដែលមានប្រេកង់ដូចគ្នា និងភាពខុសគ្នាដំណាក់កាលថេរក្នុងពេលវេលា។

22.រលកជាប់គ្នា។- រលកនៃប្រេកង់ដូចគ្នា ឬរលកដូចគ្នា ភាពខុសគ្នាដំណាក់កាលដែលនៅចំណុចដែលបានផ្តល់ឱ្យក្នុងលំហនៅតែថេរក្នុងពេលវេលា។

23.រលករំខាន- បាតុភូតនៃការកើនឡើង ឬថយចុះនៃទំហំនៃរលកលទ្ធផល នៅពេលដែលរលកដែលជាប់គ្នាពីរ ឬច្រើនត្រូវបានដាក់ពីលើ។

ក) ។ ការជ្រៀតជ្រែកលក្ខខណ្ឌអតិបរមា។អនុញ្ញាតឱ្យរលកពីប្រភពពីរដែលជាប់គ្នា ហើយជួបគ្នានៅចំណុចមួយ។ ប៉ុន្តែ(រូបភាព 96) ។

ការផ្លាស់ទីលំនៅនៃភាគល្អិតមធ្យមនៅចំណុចមួយ។ ប៉ុន្តែបណ្តាលមកពីរលកនីមួយៗដាច់ដោយឡែកពីគ្នា យើងសរសេរតាមសមីការរលកក្នុងទម្រង់

កន្លែងណា និង , , - ទំហំ និងដំណាក់កាលនៃលំយោលដែលបណ្តាលមកពីរលកនៅចំណុចមួយ។ ប៉ុន្តែ, និង - ចម្ងាយចំណុច, - ភាពខុសគ្នារវាងចម្ងាយទាំងនេះ ឬភាពខុសគ្នានៅក្នុងដំណើរនៃរលក។

ដោយសារតែភាពខុសគ្នានៃដំណើរនៃរលក រលកទីពីរត្រូវបានពន្យារពេលបើប្រៀបធៀបទៅនឹងរលកទីមួយ។ នេះមានន័យថាដំណាក់កាលនៃលំយោលនៅក្នុងរលកទីមួយគឺមុនដំណាក់កាលនៃលំយោលនៅក្នុងរលកទីពីរ i.e. . ភាពខុសគ្នានៃដំណាក់កាលរបស់ពួកគេនៅតែថេរតាមពេលវេលា។

ដល់ចំណុច ប៉ុន្តែភាគល្អិត​ដែល​រំកិល​ដោយ​ទំហំ​អតិបរិមា ផ្ទៃ​នៃ​រលក​ទាំងពីរ ឬ​រនាំង​របស់​វា​គួរតែ​ឈាន​ដល់​ចំណុច ប៉ុន្តែក្នុងពេលដំណាលគ្នាក្នុងដំណាក់កាលដូចគ្នា ឬជាមួយនឹងភាពខុសគ្នាដំណាក់កាលស្មើនឹង , កន្លែងណា n-ចំនួនគត់ និង - គឺជារយៈពេលនៃអនុគមន៍ស៊ីនុស និងកូស៊ីនុស

នៅទីនេះ ដូច្នេះលក្ខខណ្ឌនៃការជ្រៀតជ្រែកអតិបរិមាអាចត្រូវបានសរសេរជាទម្រង់

តើចំនួនគត់នៅឯណា។

ដូច្នេះ នៅពេលដែលរលកដែលជាប់គ្នាត្រូវបានដាក់ពីលើ ទំហំនៃលំយោលជាលទ្ធផលគឺអតិបរមា ប្រសិនបើភាពខុសគ្នានៅក្នុងផ្លូវនៃរលកគឺស្មើនឹងចំនួនគត់នៃប្រវែងរលក។

ខ) លក្ខខណ្ឌអប្បបរមានៃការជ្រៀតជ្រែក. ទំហំនៃលំយោលជាលទ្ធផលនៅចំណុចមួយ។ ប៉ុន្តែគឺតិចតួចបំផុត ប្រសិនបើកំពូល និងរលកនៃរលកដែលជាប់គ្នាទាំងពីរមកដល់ចំណុចនេះក្នុងពេលដំណាលគ្នា។ នេះមានន័យថារលកមួយរយនឹងមកដល់ចំណុចនេះនៅក្នុង antiphase i.e. ភាពខុសគ្នាដំណាក់កាលរបស់ពួកគេគឺស្មើនឹងឬ តើចំនួនគត់នៅឯណា។

លក្ខខណ្ឌអប្បបរមានៃការជ្រៀតជ្រែកត្រូវបានទទួលដោយការអនុវត្តការបំប្លែងពិជគណិត៖

ដូច្នេះ ទំហំនៃលំយោលនៅពេលដែលរលកជាប់គ្នាពីរត្រូវបានដាក់បញ្ចូលគ្នាគឺតិចតួចបំផុត ប្រសិនបើភាពខុសគ្នានៅក្នុងផ្លូវនៃរលកគឺស្មើនឹងចំនួនសេសនៃពាក់កណ្តាលរលក។

24. ការជ្រៀតជ្រែកនិងច្បាប់នៃការអភិរក្សថាមពល។នៅពេលដែលរលកជ្រៀតជ្រែកនៅកន្លែងនៃការជ្រៀតជ្រែកតិចតួច ថាមពលនៃលំយោលជាលទ្ធផលគឺតិចជាងថាមពលនៃរលកជ្រៀតជ្រែក។ ប៉ុន្តែនៅកន្លែងនៃការជ្រៀតជ្រែក maxima ថាមពលនៃលំយោលជាលទ្ធផលលើសពីផលបូកនៃថាមពលនៃរលកជ្រៀតជ្រែកដោយច្រើនដូចជាថាមពលបានថយចុះនៅកន្លែងនៃការជ្រៀតជ្រែកតិចតួច។

នៅពេលដែលរលកជ្រៀតជ្រែក ថាមពលនៃលំយោលត្រូវបានចែកចាយឡើងវិញក្នុងលំហ ប៉ុន្តែច្បាប់អភិរក្សត្រូវបានប្រតិបត្តិយ៉ាងតឹងរ៉ឹង។

25.ការបង្វែររលក- បាតុភូតនៃរលករុំជុំវិញឧបសគ្គ i.e. គម្លាតពីការរីករាលដាលនៃរលក rectilinear ។

ការបង្វែរគឺគួរឱ្យកត់សម្គាល់ជាពិសេសនៅពេលដែលទំហំនៃឧបសគ្គគឺតិចជាងឬប្រៀបធៀបទៅនឹងប្រវែងរលក។ អនុញ្ញាតឱ្យអេក្រង់ដែលមានរន្ធមួយ អង្កត់ផ្ចិតដែលអាចប្រៀបធៀបជាមួយនឹងរលក (រូបភាព 97) មានទីតាំងនៅលើផ្លូវនៃការឃោសនានៃរលកយន្តហោះ។

យោងទៅតាមគោលការណ៍ Huygens ចំនុចនីមួយៗនៃរន្ធក្លាយជាប្រភពនៃរលកដូចគ្នា។ ទំហំនៃរន្ធគឺតូចណាស់ដែលប្រភពទាំងអស់នៃរលកបន្ទាប់បន្សំមានទីតាំងនៅជិតគ្នាទៅវិញទៅមកដែលពួកគេអាចចាត់ទុកថាជាចំណុចមួយ - ប្រភពមួយនៃរលកបន្ទាប់បន្សំ។

ប្រសិនបើឧបសគ្គមួយត្រូវបានដាក់នៅក្នុងផ្លូវនៃរលក ទំហំដែលអាចប្រៀបធៀបទៅនឹងរលកចម្ងាយនោះ គែមតាមគោលការណ៍ Huygens ក្លាយជាប្រភពនៃរលកបន្ទាប់បន្សំ។ ប៉ុន្តែទំហំនៃគម្លាតគឺតូចណាស់ដែលគែមរបស់វាអាចត្រូវបានចាត់ទុកថាស្របគ្នា, i.e. ឧបសគ្គខ្លួនវាគឺជាប្រភពចំណុចនៃរលកបន្ទាប់បន្សំ (Fig.97) ។

បាតុភូត​នៃ​ការ​សាយភាយ​ត្រូវ​បាន​គេ​សង្កេត​ឃើញ​យ៉ាង​ងាយ​នៅ​ពេល​ដែល​រលក​សាយភាយ​លើ​ផ្ទៃ​ទឹក។ នៅពេលដែលរលកទៅដល់ដំបងស្តើង និងគ្មានចលនា វាក្លាយជាប្រភពនៃរលក (រូបភាព 99)។

25. គោលការណ៍ Huygens-Fresnel ។ប្រសិនបើទំហំនៃរន្ធលើសពីប្រវែងរលក នោះរលកដែលឆ្លងកាត់រន្ធនោះ បន្តពូជតាមបន្ទាត់ត្រង់ (រូបភាព 100)។

ប្រសិនបើទំហំនៃឧបសគ្គលើសពីប្រវែងរលក នោះតំបន់ស្រមោលមួយត្រូវបានបង្កើតឡើងនៅពីក្រោយឧបសគ្គ (រូបភាព 101)។ ការពិសោធន៍ទាំងនេះផ្ទុយនឹងគោលការណ៍របស់ Huygens ។ រូបវិទូជនជាតិបារាំង Fresnel បានបំពេញបន្ថែមគោលការណ៍របស់ Huygens ជាមួយនឹងគំនិតនៃភាពស៊ីសង្វាក់គ្នានៃរលកបន្ទាប់បន្សំ។ ចំណុចនីមួយៗដែលរលកបានមកដល់ ក្លាយជាប្រភពនៃរលកដូចគ្នា ពោលគឺឧ។ រលកបន្ទាប់បន្សំ។ ដូច្នេះ រលកគឺអវត្តមានតែនៅកន្លែងទាំងនោះដែលលក្ខខណ្ឌនៃការជ្រៀតជ្រែកអប្បបរមាត្រូវបានពេញចិត្តសម្រាប់រលកបន្ទាប់បន្សំ។

26. រលកប៉ូល។គឺជារលកឆ្លងកាត់ដែលភាគល្អិតទាំងអស់យោលក្នុងយន្តហោះតែមួយ។ ប្រសិនបើចុងទំនេរនៃ filament យោលក្នុងយន្តហោះតែមួយ នោះរលករាងប៉ូលរបស់យន្តហោះនឹងបន្តសាយភាយតាមសរសៃ។ ប្រសិនបើចុងទំនេរនៃ filament យោលក្នុងទិសដៅផ្សេងគ្នា នោះរលកដែលរីកនៅតាមបណ្តោយ filament មិនត្រូវបាន polarized ទេ។ ប្រសិនបើឧបសគ្គក្នុងទម្រង់ជារន្ធតូចចង្អៀត ត្រូវបានដាក់នៅលើផ្លូវនៃរលកមិនរាងប៉ូល បន្ទាប់មកបន្ទាប់ពីឆ្លងកាត់រន្ធនោះ រលកនឹងប្រែជារាងប៉ូល ដោយសារតែ រន្ធដោតឆ្លងកាត់លំយោលនៃខ្សែដែលកើតឡើងនៅតាមបណ្តោយវា។

ប្រសិនបើរន្ធទីពីរស្របនឹងរន្ធទីមួយត្រូវបានដាក់នៅលើផ្លូវនៃរលករាងប៉ូល នោះរលកនឹងឆ្លងកាត់វាដោយសេរី (រូបភាព 102)។

ប្រសិនបើរន្ធទីពីរត្រូវបានដាក់នៅមុំខាងស្តាំទៅទីមួយនោះរលកនឹងឈប់រីករាលដាល។ ឧបករណ៍ដែលបំបែករំញ័រដែលកើតឡើងនៅក្នុងយន្តហោះជាក់លាក់មួយត្រូវបានគេហៅថាប៉ូល័រ (រន្ធដោតទីមួយ)។ ឧបករណ៍ដែលកំណត់ប្លង់នៃបន្ទាត់រាងប៉ូលត្រូវបានគេហៅថាឧបករណ៍វិភាគ។

27.សំឡេង -នេះគឺជាដំណើរការនៃការបន្តពូជនៃការបង្ហាប់ និងកម្រនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកយឺត ឧទាហរណ៍នៅក្នុងឧស្ម័ន រាវ ឬលោហធាតុ។ ការសាយភាយនៃការបង្ហាប់ និងកម្រកើតឡើងជាលទ្ធផលនៃការប៉ះទង្គិចនៃម៉ូលេគុល។

28. កម្រិតសំឡេងគឺ​ជា​កម្លាំង​នៃ​ការ​ប៉ះ​ពាល់​នៃ​រលក​សំឡេង​លើ​ក្រដាស​ត្រចៀក​មនុស្ស ដែល​មក​ពី​សម្ពាធ​សំឡេង។

សម្ពាធសំឡេង - នេះគឺជាសម្ពាធបន្ថែមដែលកើតឡើងនៅក្នុងឧស្ម័ន ឬអង្គធាតុរាវ នៅពេលដែលរលកសំឡេងរីករាលដាល។សម្ពាធសំឡេងអាស្រ័យលើទំហំនៃការយោលនៃប្រភពសំឡេង។ ប្រសិនបើ​យើង​ធ្វើ​ឲ្យ​មាន​សំឡេង​ផ្លុំ​ដោយ​ផ្លុំ​តិចៗ នោះ​យើង​នឹង​ទទួលបាន​សំឡេង​តែមួយ។ ប៉ុន្តែប្រសិនបើសមបត់ត្រូវបានបុកខ្លាំង នោះទំហំនៃលំយោលរបស់វានឹងកើនឡើង ហើយវានឹងបន្លឺឡើងកាន់តែខ្លាំង។ ដូច្នេះភាពខ្លាំងនៃសំឡេងត្រូវបានកំណត់ដោយទំហំនៃលំយោលនៃប្រភពសំឡេង i.e. ទំហំនៃការប្រែប្រួលសម្ពាធសំឡេង។

29. កម្រិតសំឡេងកំណត់ដោយប្រេកង់លំយោល។ ប្រេកង់សំឡេងកាន់តែខ្ពស់ សម្លេងកាន់តែខ្ពស់។

ការរំញ័រសំឡេងដែលកើតឡើងដោយយោងទៅតាមច្បាប់អាម៉ូនិកត្រូវបានយល់ថាជាសម្លេងតន្ត្រី។ ជាធម្មតាសំឡេងគឺជាសំឡេងស្មុគ្រស្មាញ ដែលជាការរួមបញ្ចូលគ្នានៃរំញ័រជាមួយនឹងប្រេកង់ជិតស្និទ្ធ។

សំឡេងឫសនៃសំឡេងស្មុគ្រស្មាញគឺជាសម្លេងដែលត្រូវគ្នាទៅនឹងប្រេកង់ទាបបំផុតនៅក្នុងសំណុំនៃប្រេកង់នៃសំឡេងដែលបានផ្តល់ឱ្យ។ សម្លេងដែលត្រូវគ្នានឹងប្រេកង់ផ្សេងទៀតនៃសំឡេងស្មុគស្មាញត្រូវបានគេហៅថា សំឡេងលើស។

30. សំឡេងឈើ. សំឡេងដែលមានសម្លេងមូលដ្ឋានដូចគ្នាខុសគ្នានៅក្នុង timbre ដែលត្រូវបានកំណត់ដោយសំណុំនៃសម្លេងលើស។

មនុស្សម្នាក់ៗមានឈើផ្ទាល់ខ្លួន។ ដូច្នេះហើយ យើងតែងតែអាចបែងចែកសំឡេងរបស់មនុស្សម្នាក់ពីសំឡេងរបស់មនុស្សម្នាក់ទៀត ទោះបីជាសំនៀងមូលដ្ឋានរបស់ពួកគេដូចគ្នាក៏ដោយ។

31.អ៊ុលត្រាសោន. ត្រចៀករបស់មនុស្សដឹងពីសំឡេងដែលមានប្រេកង់ចន្លោះពី 20 Hz និង 20,000 Hz ។

សំឡេងដែលមានប្រេកង់លើសពី 20,000 Hz ត្រូវបានគេហៅថាអ៊ុលត្រាសោន។ អ៊ុលត្រាសោនបន្តពូជក្នុងទម្រង់ជាធ្នឹមតូចចង្អៀត ហើយប្រើក្នុងសូណា និងរកឃើញកំហុស។ អ៊ុលត្រាសោនអាចកំណត់ជម្រៅនៃបាតសមុទ្រ និងរកឃើញពិការភាពនៅក្នុងផ្នែកផ្សេងៗ។

ជាឧទាហរណ៍ ប្រសិនបើផ្លូវដែកមិនមានស្នាមប្រេះទេ អ៊ុលត្រាសោនដែលបញ្ចេញចេញពីចុងម្ខាងនៃផ្លូវដែក ដែលឆ្លុះបញ្ចាំងពីចុងម្ខាងទៀតរបស់វា នឹងផ្តល់សំឡេងតែមួយប៉ុណ្ណោះ។ ប្រសិនបើមានស្នាមប្រេះនោះអ៊ុលត្រាសោននឹងត្រូវបានឆ្លុះបញ្ចាំងពីស្នាមប្រេះហើយឧបករណ៍នឹងកត់ត្រាអេកូជាច្រើន។ ដោយមានជំនួយពីអ៊ុលត្រាសោននាវាមុជទឹកសាលារៀនត្រីត្រូវបានរកឃើញ។ សត្វប្រចៀវរុករកក្នុងលំហ ដោយមានជំនួយពីអ៊ុលត្រាសោន។

32. អ៊ីនហ្វ្រារ៉េដ- សំឡេងដែលមានប្រេកង់ក្រោម 20 Hz ។ សំឡេងទាំងនេះត្រូវបានយល់ឃើញដោយសត្វមួយចំនួន។ ប្រភព​របស់​វា​ជា​ញឹក​ញាប់​គឺ​រំញ័រ​នៃ​សំបក​ផែនដី​កំឡុង​ពេល​រញ្ជួយ​ដី។

33. ឥទ្ធិពល Doppler- នេះគឺជាភាពអាស្រ័យនៃប្រេកង់នៃរលកយល់ឃើញលើចលនានៃប្រភព ឬអ្នកទទួលរលក។

អនុញ្ញាតឱ្យទូកមួយសម្រាកលើផ្ទៃបឹង ហើយរលកបោកបក់មកម្ខាងរបស់វាជាមួយនឹងប្រេកង់ជាក់លាក់មួយ។ ប្រសិនបើទូកចាប់ផ្តើមផ្លាស់ទីទល់នឹងទិសដៅនៃការសាយភាយរលក នោះភាពញឹកញាប់នៃឥទ្ធិពលរលកនៅផ្នែកម្ខាងនៃទូកនឹងកាន់តែធំ។ ជាងនេះទៅទៀត ល្បឿនទូកកាន់តែធំ ភាពញឹកញាប់នៃឥទ្ធិពលរលកនៅលើទូកកាន់តែធំ។ ផ្ទុយទៅវិញ នៅពេលដែលទូកផ្លាស់ទីក្នុងទិសដៅនៃការសាយភាយរលក ភាពញឹកញាប់នៃផលប៉ះពាល់នឹងកាន់តែតិច។ ការពិចារណាទាំងនេះងាយយល់ពីរូប។ ១០៣.

ល្បឿនកាន់តែច្រើននៃចលនាដែលកំពុងមកដល់ ពេលវេលាកាន់តែតិចត្រូវបានចំណាយលើការឆ្លងកាត់ចម្ងាយរវាងជួរភ្នំដែលនៅជិតបំផុតទាំងពីរ ពោលគឺឧ។ រយៈពេលនៃរលកកាន់តែខ្លី និងប្រេកង់រលកកាន់តែច្រើនទាក់ទងនឹងទូក។

ប្រសិនបើអ្នកសង្កេតមិនមានចលនា ប៉ុន្តែប្រភពនៃរលកកំពុងផ្លាស់ទី នោះភាពញឹកញាប់នៃរលកដែលអ្នកសង្កេតឃើញគឺអាស្រ័យលើចលនារបស់ប្រភព។

ទុកអោយសត្វក្អែកដើរតាមបឹងរាក់ឆ្ពោះទៅរកអ្នកសង្កេតការណ៍។ រាល់ពេលដែលនាងដាក់ជើងក្នុងទឹក រលកបក់បោកចេញពីកន្លែងនោះ។ ហើយរាល់ពេលដែលចម្ងាយរវាងរលកទីមួយ និងចុងក្រោយមានការថយចុះ i.e. នៅចម្ងាយតូចជាងនេះ ចំនួនច្រើននៃរនាំង និងរនាំងសម។ ដូច្នេះសម្រាប់អ្នកសង្កេតការណ៍ស្ថានីឆ្ពោះទៅរកសត្វក្អែកកំពុងដើរ ​​ប្រេកង់កើនឡើង។ ហើយផ្ទុយមកវិញ សម្រាប់អ្នកសង្កេតការណ៍ដែលមិនមានចលនា ដែលស្ថិតនៅក្នុងចំណុចផ្ទុយគ្នានៃ diametrically នៅចម្ងាយកាន់តែច្រើន វាមាន Ridge និង troughs ជាច្រើន។ ដូច្នេះសម្រាប់អ្នកសង្កេតការណ៍នេះប្រេកង់ថយចុះ (រូបភាព 104) ។

រលកមេកានិក ឬយឺត គឺជាដំណើរការនៃការរីករាលដាលនៃលំយោលនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកយឺតមួយ។ ឧទាហរណ៍ ខ្យល់ចាប់ផ្តើមយោលជុំវិញខ្សែរំញ័រ ឬកោណអូប៉ាល័រ - ខ្សែអក្សរ ឬឧបករណ៍បំពងសំឡេងបានក្លាយទៅជាប្រភពនៃរលកសំឡេង។

ចំពោះការកើតឡើងនៃរលកមេកានិក លក្ខខណ្ឌពីរត្រូវតែបំពេញ - វត្តមាននៃប្រភពរលក (វាអាចជារាងកាយយោលណាមួយ) និងឧបករណ៍ផ្ទុកយឺត (ឧស្ម័ន រាវ រឹង)។

ស្វែងរកមូលហេតុនៃរលក។ ហេតុអ្វី​បាន​ជា​ភាគល្អិត​នៃ​ឧបករណ៍​ផ្ទុក​ជុំវិញ​រាងកាយ​ដែល​មាន​លំយោល​ក៏​ចូល​មក​ក្នុង​ចលនា​យោល?

គំរូដ៏សាមញ្ញបំផុតនៃឧបករណ៍ផ្ទុកយឺតមួយវិមាត្រគឺជាខ្សែសង្វាក់នៃគ្រាប់បាល់ដែលតភ្ជាប់ដោយប្រភពទឹក។ បាល់គឺជាគំរូនៃម៉ូលេគុល រន្ធដែលតភ្ជាប់ពួកវាជាគំរូនៃកម្លាំងនៃអន្តរកម្មរវាងម៉ូលេគុល។

ឧបមាថាបាល់ទីមួយយោលជាមួយនឹងប្រេកង់ω។ និទាឃរដូវ 1-2 ត្រូវបានខូចទ្រង់ទ្រាយកម្លាំងយឺតកើតឡើងនៅក្នុងវាដែលផ្លាស់ប្តូរជាមួយនឹងប្រេកង់ω។ នៅក្រោមសកម្មភាពនៃកម្លាំងផ្លាស់ប្តូរតាមកាលកំណត់ពីខាងក្រៅ បាល់ទីពីរចាប់ផ្តើមធ្វើចលនាដោយបង្ខំ។ ដោយសារការយោលដោយបង្ខំតែងតែកើតឡើងនៅប្រេកង់នៃកម្លាំងជំរុញខាងក្រៅ នោះប្រេកង់យោលនៃបាល់ទីពីរនឹងស្របគ្នាជាមួយនឹងប្រេកង់លំយោលនៃគ្រាប់ទីមួយ។ ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយ លំយោលដោយបង្ខំនៃបាល់ទីពីរនឹងកើតឡើងជាមួយនឹងការពន្យារពេលដំណាក់កាលខ្លះទាក់ទងទៅនឹងកម្លាំងជំរុញខាងក្រៅ។ ម្យ៉ាងវិញទៀត បាល់ទីពីរនឹងចាប់ផ្តើមយោលបន្តិចក្រោយមកជាងបាល់ទីមួយ។

រំញ័រនៃបាល់ទីពីរនឹងបណ្តាលឱ្យមានការខូចទ្រង់ទ្រាយជាទៀងទាត់នៃនិទាឃរដូវ 2-3 ដែលនឹងធ្វើឱ្យបាល់ទីបីមានលំនឹងហើយដូច្នេះនៅលើ។ ដូច្នេះ បាល់ទាំងអស់នៅក្នុងខ្សែសង្វាក់នឹងជម្មើសជំនួសនៅក្នុងចលនាយោលជាមួយនឹងប្រេកង់យោលនៃបាល់ទីមួយ។

ជាក់ស្តែង មូលហេតុនៃការសាយភាយរលកនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកយឺតគឺវត្តមាននៃអន្តរកម្មរវាងម៉ូលេគុល។ ប្រេកង់យោលនៃភាគល្អិតទាំងអស់នៅក្នុងរលកគឺដូចគ្នា ហើយស្របគ្នាជាមួយនឹងប្រេកង់យោលនៃប្រភពរលក។

យោងតាមធម្មជាតិនៃលំយោលភាគល្អិតនៅក្នុងរលក រលកត្រូវបានបែងចែកទៅជារលកឆ្លងកាត់ បណ្តោយ និងផ្ទៃ។

អេ រលកបណ្តោយភាគល្អិតយោលតាមទិសដៅនៃការសាយភាយរលក។

ការសាយភាយនៃរលកបណ្តោយត្រូវបានផ្សារភ្ជាប់ជាមួយនឹងការកើតឡើងនៃការខូចទ្រង់ទ្រាយ tensile-compressive នៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុក។ នៅក្នុងតំបន់ដែលលាតសន្ធឹងនៃឧបករណ៍ផ្ទុកការថយចុះនៃដង់ស៊ីតេនៃសារធាតុត្រូវបានគេសង្កេតឃើញ - ភាពកម្រ។ នៅក្នុងតំបន់ដែលបានបង្ហាប់នៃឧបករណ៍ផ្ទុកនៅលើផ្ទុយមកវិញមានការកើនឡើងនៃដង់ស៊ីតេនៃសារធាតុ - អ្វីដែលគេហៅថា thickening ។ សម្រាប់ហេតុផលនេះ រលកបណ្តោយគឺជាចលនានៅក្នុងលំហនៃតំបន់នៃ condensation និងកម្រ។

ការខូចទ្រង់ទ្រាយ tensile-compressive អាចកើតឡើងនៅក្នុងឧបករណ៍បត់បែនណាមួយ ដូច្នេះរលកបណ្តោយអាចរីករាលដាលនៅក្នុងឧស្ម័ន អង្គធាតុរាវ និងរឹង។ ឧទាហរណ៍នៃរលកបណ្តោយគឺសំឡេង។

អេ រលកកាត់ភាគល្អិតយោលកាត់កែងទៅនឹងទិសដៅនៃការសាយភាយរលក។

ការសាយភាយនៃរលកឆ្លងកាត់ត្រូវបានផ្សារភ្ជាប់ជាមួយនឹងការកើតឡើងនៃការខូចទ្រង់ទ្រាយ shear នៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុក។ ការខូចទ្រង់ទ្រាយប្រភេទនេះអាចកើតមានតែនៅក្នុងអង្គធាតុរឹង ដូច្នេះរលកឆ្លងកាត់អាចសាយភាយបានតែនៅក្នុងអង្គធាតុរឹងប៉ុណ្ណោះ។ ឧទាហរណ៍នៃរលកកាត់គឺរលក S-wave ។

រលកផ្ទៃកើតឡើងនៅចំណុចប្រទាក់រវាងមេឌៀពីរ។ ភាគល្អិតយោលរបស់ឧបករណ៍ផ្ទុកមានទាំងផ្នែកឆ្លងកាត់ កាត់កែងទៅនឹងផ្ទៃ និងសមាសធាតុបណ្តោយនៃវ៉ិចទ័រផ្លាស់ទីលំនៅ។ កំឡុងពេលយោលរបស់វា ភាគល្អិតរបស់ឧបករណ៍ផ្ទុកពណ៌នាអំពីគន្លងរាងអេលីបនៅក្នុងយន្តហោះកាត់កែងទៅនឹងផ្ទៃ ហើយឆ្លងកាត់ទិសដៅនៃការសាយភាយរលក។ ឧទហរណ៍នៃរលកផ្ទៃគឺជារលកនៅលើផ្ទៃទឹក និងការរញ្ជួយដី L - រលក។

ផ្នែកខាងមុខរលកគឺជាទីតាំងនៃចំណុចដែលឈានដល់ដោយដំណើរការរលក។ រូបរាងនៃរលកខាងមុខអាចខុសគ្នា។ ធម្មតាបំផុតគឺ រលករាងស្វ៊ែរ និងរាងស៊ីឡាំង។

ចំណាំថារលកខាងមុខតែងតែស្ថិតនៅ កាត់កែងទិសដៅនៃរលក! ចំណុចទាំងអស់នៃរលកខាងមុខនឹងចាប់ផ្តើមញ័រ ក្នុងដំណាក់កាលមួយ។.

ដើម្បីកំណត់លក្ខណៈនៃដំណើរការរលក បរិមាណខាងក្រោមត្រូវបានណែនាំ៖

1. ប្រេកង់រលកν គឺជាប្រេកង់យោលនៃភាគល្អិតទាំងអស់នៅក្នុងរលក។

2. ទំហំនៃរលក A គឺជាទំហំលំយោលនៃភាគល្អិតនៅក្នុងរលក។

3. ល្បឿនរលកυ គឺជាចម្ងាយដែលដំណើរការរលក (រំខាន) បន្តពូជក្នុងមួយឯកតាពេលវេលា។

យកចិត្តទុកដាក់ - ល្បឿននៃរលកនិងល្បឿននៃការយោលនៃភាគល្អិតនៅក្នុងរលកគឺជាគំនិតផ្សេងគ្នា! ល្បឿន​នៃ​រលក​អាស្រ័យ​លើ​កត្តា​ពីរ​គឺ​ប្រភេទ​រលក និង​មធ្យម​ដែល​រលក​បន្ត​សាយភាយ។

គំរូទូទៅមានដូចខាងក្រោម៖ ល្បឿននៃរលកបណ្តោយក្នុងអង្គធាតុរឹងគឺធំជាងក្នុងអង្គធាតុរាវ ហើយល្បឿននៃអង្គធាតុរាវគឺធំជាងល្បឿននៃរលកក្នុងឧស្ម័ន។

វាមិនពិបាកក្នុងការយល់ពីហេតុផលរាងកាយសម្រាប់ភាពទៀងទាត់នេះទេ។ មូលហេតុនៃការសាយភាយរលកគឺជាអន្តរកម្មនៃម៉ូលេគុល។ តាមធម្មជាតិ ភាពរំខានបន្តពូជកាន់តែលឿនក្នុងមជ្ឈដ្ឋាន ដែលអន្តរកម្មនៃម៉ូលេគុលខ្លាំងជាង។

នៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកដូចគ្នាភាពទៀងទាត់គឺខុសគ្នា - ល្បឿននៃរលកបណ្តោយគឺធំជាងល្បឿននៃរលកឆ្លងកាត់។

ឧទាហរណ៍ ល្បឿននៃរលកបណ្តោយនៅក្នុងរឹង ដែល E គឺជាម៉ូឌុលយឺត (ម៉ូឌុលរបស់ Young) នៃសារធាតុ ρ គឺជាដង់ស៊ីតេនៃសារធាតុ។

ល្បឿនរលកកាត់នៅក្នុងរឹង ដែល N ជាម៉ូឌុលកាត់។ ចាប់តាំងពីសម្រាប់សារធាតុទាំងអស់បន្ទាប់មក។ វិធីសាស្រ្តមួយក្នុងការកំណត់ចម្ងាយទៅប្រភពនៃការរញ្ជួយដីគឺផ្អែកលើភាពខុសគ្នានៃល្បឿននៃរលករញ្ជួយបណ្តោយ និងឆ្លងកាត់។

ល្បឿននៃរលកឆ្លងកាត់នៅក្នុងខ្សែឬខ្សែដែលលាតសន្ធឹងត្រូវបានកំណត់ដោយកម្លាំងភាពតានតឹង F និងម៉ាស់ក្នុងមួយឯកតាប្រវែងμ:

4. រលកλ គឺជាចម្ងាយអប្បបរមារវាងចំណុចដែលយោលស្មើគ្នា។

សម្រាប់រលកដែលធ្វើដំណើរលើផ្ទៃទឹក ប្រវែងរលកត្រូវបានកំណត់យ៉ាងងាយស្រួលថាជាចម្ងាយរវាងខ្ទមពីរដែលនៅជាប់គ្នា ឬទំនាបដែលនៅជាប់គ្នា។

សម្រាប់រលកបណ្តោយ ប្រវែងរលកអាចត្រូវបានរកឃើញថាជាចម្ងាយរវាងការប្រមូលផ្តុំពីរនៅជាប់គ្នា ឬកម្រ។

5. នៅក្នុងដំណើរការនៃការសាយភាយរលក ផ្នែកនៃឧបករណ៍ផ្ទុកត្រូវបានចូលរួមនៅក្នុងដំណើរការលំយោល។ ឧបករណ៍ផ្ទុកលំយោល ជាដំបូង ផ្លាស់ទី ដូច្នេះវាមានថាមពល kinetic ។ ទីពីរ ឧបករណ៍ផ្ទុកដែលរលករត់ត្រូវបានខូចទ្រង់ទ្រាយ ដូច្នេះវាមានថាមពលសក្តានុពល។ វាងាយស្រួលក្នុងការមើលឃើញថាការសាយភាយរលកត្រូវបានផ្សារភ្ជាប់ជាមួយនឹងការផ្ទេរថាមពលទៅផ្នែកដែលមិនគួរឱ្យរំភើបនៃឧបករណ៍ផ្ទុក។ ដើម្បីកំណត់លក្ខណៈនៃដំណើរការផ្ទេរថាមពល យើងណែនាំ អាំងតង់ស៊ីតេរលក ខ្ញុំ.

នៅពេលដែលនៅកន្លែងណាមួយនៃវត្ថុផ្ទុករឹង រាវ ឬឧស្ម័ន រំញ័រភាគល្អិតមានការរំភើប លទ្ធផលនៃអន្តរកម្មនៃអាតូម និងម៉ូលេគុលរបស់ឧបករណ៍ផ្ទុកគឺការបញ្ជូនរំញ័រពីចំណុចមួយទៅចំណុចមួយទៀតជាមួយនឹងល្បឿនកំណត់។

និយមន័យ ១

រលកគឺជាដំណើរការនៃការសាយភាយនៃរំញ័រនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុក។

មានប្រភេទរលកមេកានិចដូចខាងក្រោមៈ

និយមន័យ ២

រលកឆ្លងកាត់៖ ភាគល្អិតរបស់ឧបករណ៍ផ្ទុកត្រូវបានផ្លាស់ទីលំនៅក្នុងទិសដៅកាត់កែងទៅនឹងទិសដៅនៃការសាយភាយនៃរលកមេកានិច។

ឧទាហរណ៍៖ រលកសាយភាយតាមខ្សែ ឬខ្សែកៅស៊ូក្នុងភាពតានតឹង (រូបភាព 2.6.1);

និយមន័យ ៣

រលកបណ្តោយ៖ ភាគល្អិតរបស់ឧបករណ៍ផ្ទុកត្រូវបានផ្លាស់ទីលំនៅក្នុងទិសដៅនៃការសាយភាយនៃរលកមេកានិក។

ឧទាហរណ៍៖ រលកសាយភាយនៅក្នុងឧស្ម័ន ឬដំបងយឺត (រូបភាព 2.6.2)។

គួរឱ្យចាប់អារម្មណ៍ រលកនៅលើផ្ទៃរាវរួមមានទាំងផ្នែកឆ្លងកាត់ និងបណ្តោយ។

ចំណាំ ១

យើងចង្អុលបង្ហាញការបញ្ជាក់ដ៏សំខាន់មួយ: នៅពេលដែលរលកមេកានិករីករាលដាល ពួកវាផ្ទេរថាមពល ទម្រង់ ប៉ុន្តែមិនផ្ទេរម៉ាស់ ពោលគឺឧ។ នៅក្នុងរលកទាំងពីរប្រភេទនេះ មិនមានការផ្ទេររូបធាតុក្នុងទិសដៅនៃការសាយភាយរលកទេ។ ខណៈពេលដែលកំពុងបន្តពូជ ភាគល្អិតនៃមធ្យមយោលជុំវិញទីតាំងលំនឹង។ ក្នុងករណីនេះ ដូចដែលយើងបាននិយាយរួចមកហើយថា រលកផ្ទេរថាមពល ពោលគឺថាមពលនៃលំយោលពីចំណុចមួយនៃឧបករណ៍ផ្ទុកទៅមួយទៀត។

រូបភាពទី 2 ។ ៦. មួយ។ ការឃោសនានៃរលកឆ្លងកាត់តាមបណ្តោយក្រុមកៅស៊ូក្នុងភាពតានតឹង។

រូបភាពទី 2 ។ ៦. ២. ការបន្តពូជនៃរលកបណ្តោយតាមបណ្តោយដំបងយឺត។

លក្ខណៈពិសេសលក្ខណៈនៃរលកមេកានិក គឺការសាយភាយរបស់វានៅក្នុងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយសម្ភារៈ មិនដូចឧទាហរណ៍ រលកពន្លឺ ដែលអាចសាយភាយនៅក្នុងកន្លែងទំនេរផងដែរ។ ចំពោះការកើតឡើងនៃរលកមេកានិច ត្រូវការឧបករណ៍ផ្ទុកដែលមានសមត្ថភាពផ្ទុកថាមពល kinetic និងសក្តានុពល៖ i.e. ឧបករណ៍ផ្ទុកត្រូវតែមានលក្ខណៈសម្បត្តិ inert និងយឺត។ នៅក្នុងបរិយាកាសជាក់ស្តែង លក្ខណៈសម្បត្តិទាំងនេះត្រូវបានចែកចាយលើបរិមាណទាំងមូល។ ជាឧទាហរណ៍ ធាតុតូចៗនីមួយៗនៃរាងកាយរឹងមានម៉ាស និងការបត់បែន។ គំរូមួយវិមាត្រដ៏សាមញ្ញបំផុតនៃរាងកាយបែបនេះគឺជាសំណុំនៃបាល់និងស្ពែរ (រូបភាព 2.6.3) ។

រូបភាពទី 2 ។ ៦. ៣. គំរូមួយវិមាត្រសាមញ្ញបំផុតនៃរាងកាយរឹង។

នៅក្នុងគំរូនេះ លក្ខណៈនិចលភាព និងភាពយឺតត្រូវបានបំបែកចេញពីគ្នា។ បាល់មានម៉ាស ម, និង springs - រឹង k ។ គំរូសាមញ្ញបែបនេះធ្វើឱ្យវាអាចពិពណ៌នាអំពីការសាយភាយនៃរលកមេកានិចបណ្តោយ និងឆ្លងកាត់នៅក្នុងរឹង។ នៅពេលដែលរលកបណ្តោយលាតសន្ធឹង បាល់ត្រូវបានផ្លាស់ទីលំនៅតាមខ្សែសង្វាក់ ហើយប្រភពទឹកត្រូវបានលាតសន្ធឹង ឬបង្ហាប់ ដែលជាការលាតសន្ធឹង ឬខូចទ្រង់ទ្រាយ។ ប្រសិនបើការខូចទ្រង់ទ្រាយបែបនេះកើតឡើងនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុករាវ ឬឧស្ម័ន វាត្រូវបានអមដោយការបង្រួម ឬកម្រ។

ចំណាំ ២

លក្ខណៈពិសេសប្លែកនៃរលកបណ្តោយ គឺថាពួកវាអាចបន្តពូជបានក្នុងគ្រប់មជ្ឈដ្ឋាន៖ រឹង រាវ និងឧស្ម័ន។

ប្រសិនបើនៅក្នុងគំរូដែលបានបញ្ជាក់នៃតួរឹងមួយ ឬបាល់ជាច្រើនទទួលបានការផ្លាស់ទីលំនៅកាត់កែងទៅនឹងខ្សែសង្វាក់ទាំងមូលនោះ យើងអាចនិយាយអំពីការកើតឡើងនៃការខូចទ្រង់ទ្រាយកាត់។ ស្ព្រីងដែលបានទទួលការខូចទ្រង់ទ្រាយជាលទ្ធផលនៃការផ្លាស់ទីលំនៅនឹងមានទំនោរត្រឡប់ភាគល្អិតដែលបានផ្លាស់ទីលំនៅទៅទីតាំងលំនឹង ហើយភាគល្អិតដែលមិនផ្លាស់ទីលំនៅជិតបំផុតនឹងចាប់ផ្តើមទទួលឥទ្ធិពលដោយកម្លាំងយឺតដែលទំនោរទៅបង្វែរភាគល្អិតទាំងនេះចេញពីទីតាំងលំនឹង។ លទ្ធផលនឹងជារូបរាងនៃរលកឆ្លងកាត់ក្នុងទិសដៅតាមបណ្តោយខ្សែសង្វាក់។

នៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុករាវ ឬឧស្ម័ន ការខូចទ្រង់ទ្រាយនៃស្រទាប់យឺតមិនកើតឡើងទេ។ ការផ្លាស់ទីលំនៅនៃស្រទាប់រាវ ឬឧស្ម័នមួយនៅចម្ងាយខ្លះដែលទាក់ទងទៅនឹងស្រទាប់ជិតខាងនឹងមិននាំឱ្យមានរូបរាងនៃកម្លាំងតង់សង់នៅព្រំដែនរវាងស្រទាប់នោះទេ។ កម្លាំងដែលធ្វើសកម្មភាពលើព្រំប្រទល់នៃអង្គធាតុរាវ និងរឹង ក៏ដូចជាកម្លាំងរវាងស្រទាប់ជាប់គ្នានៃអង្គធាតុរាវ តែងតែដឹកនាំតាមធម្មតាទៅព្រំដែន - ទាំងនេះគឺជាកម្លាំងសម្ពាធ។ ដូចគ្នានេះដែរអាចត្រូវបាននិយាយអំពីឧបករណ៍ផ្ទុកឧស្ម័ន។

ចំណាំ ៣

ដូច្នេះរូបរាងនៃរលកឆ្លងកាត់គឺមិនអាចទៅរួចទេនៅក្នុងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយរាវឬឧស្ម័ន។

នៅក្នុងលក្ខខណ្ឌនៃការអនុវត្តជាក់ស្តែង រលកអាម៉ូនិកសាមញ្ញ ឬស៊ីនុសមានចំណាប់អារម្មណ៍ជាពិសេស។ ពួកវាត្រូវបានកំណត់លក្ខណៈដោយទំហំនៃលំយោលភាគល្អិត A ប្រេកង់ f និងរលកចម្ងាយλ។ រលក sinusoidal បន្តពូជនៅក្នុងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយដូចគ្នាជាមួយនឹងល្បឿនថេរមួយចំនួន υ ។

អនុញ្ញាតឱ្យយើងសរសេរកន្សោមដែលបង្ហាញពីការពឹងផ្អែកនៃការផ្លាស់ទីលំនៅ y (x, t) នៃភាគល្អិតរបស់ឧបករណ៍ផ្ទុកពីទីតាំងលំនឹងនៅក្នុងរលក sinusoidal នៅលើកូអរដោណេ x នៅលើអ័ក្ស O X ដែលរលកបន្តសាយភាយ និងទាន់ពេលវេលា t:

y (x, t) = A cos ω t − x υ = A cos ω t − k x ។

នៅក្នុងកន្សោមខាងលើ k = ω υ គឺជាលេខរលក ហើយ ω = 2 π f គឺជាប្រេកង់រាងជារង្វង់។

រូបភាពទី 2 ។ ៦. 4 បង្ហាញ "រូបថត" នៃរលកកាត់នៅពេល t និង t + Δt ។ ក្នុងអំឡុងពេលចន្លោះពេល Δ t រលកផ្លាស់ទីតាមអ័ក្ស O X នៅចម្ងាយ υ Δ t ។ រលកបែបនេះត្រូវបានគេហៅថារលកធ្វើដំណើរ។

រូបភាពទី 2 ។ ៦. ៤. "រូបថត" នៃរលកស៊ីនុសដែលកំពុងធ្វើដំណើរក្នុងពេលមួយស្របក់ t និង t + ∆t ។

និយមន័យ ៤

រលកλ គឺជាចំងាយរវាងចំនុចជាប់គ្នាពីរនៅលើអ័ក្ស O Xលំយោលក្នុងដំណាក់កាលដូចគ្នា។

ចម្ងាយដែលជាតម្លៃដែលជាប្រវែងរលក λ រលកធ្វើដំណើរក្នុងកំឡុងមួយ T. ដូច្នេះរូបមន្តសម្រាប់ប្រវែងរលកគឺ: λ = υ T ដែល υ ជាល្បឿនរលក។

ជាមួយនឹងការឆ្លងកាត់នៃពេលវេលា t, កូអរដោនេផ្លាស់ប្តូរ x ចំណុចណាមួយនៅលើក្រាហ្វដែលបង្ហាញពីដំណើរការរលក (ឧទាហរណ៍ ចំណុច A ក្នុងរូបភាពទី 2 . 6 . 4) ខណៈពេលដែលតម្លៃនៃកន្សោម ω t - k x នៅតែមិនផ្លាស់ប្តូរ។ បន្ទាប់ពីពេលវេលា Δ t ចំនុច A នឹងផ្លាស់ទីតាមអ័ក្ស O Xចម្ងាយខ្លះ Δ x = υ Δ t ។ ដូចនេះ៖

ω t − k x = ω (t + ∆ t) - k (x + ∆ x) = c o n s t ឬ ω ∆ t = k ∆ x ។

ពីកន្សោមនេះវាដូចខាងក្រោម:

υ = ∆ x ∆ t = ω k ឬ k = 2 π λ = ω υ ។

វាច្បាស់ណាស់ថារលក sinusoidal ដែលកំពុងធ្វើដំណើរមានរយៈពេលពីរដង - នៅក្នុងពេលវេលានិងលំហ។ រយៈពេលគឺស្មើនឹងរយៈពេលយោល T នៃភាគល្អិតរបស់ឧបករណ៍ផ្ទុក ហើយកំឡុងពេលលំហគឺស្មើនឹងរលកចម្ងាយλ។

និយមន័យ ៥

លេខរលក k = 2 π λ គឺជា analogue spatial នៃប្រេកង់រាងជារង្វង់ ω = - 2 π T ។

ចូរយើងសង្កត់ធ្ងន់ថាសមីការ y (x, t) = A cos ω t + k x គឺជាការពិពណ៌នាអំពីរលក sinusoidal ដែលរីករាលដាលក្នុងទិសដៅផ្ទុយទៅនឹងទិសអ័ក្ស O Xជាមួយនឹងល្បឿន υ = - ω k ។

នៅពេលដែលរលកធ្វើដំណើរបន្តសាយភាយ ភាគល្អិតទាំងអស់នៃមធ្យមយោលចុះសម្រុងគ្នាជាមួយនឹងប្រេកង់ជាក់លាក់ω។ នេះមានន័យថា ដូចជានៅក្នុងដំណើរការលំយោលដ៏សាមញ្ញ ថាមពលសក្តានុពលជាមធ្យម ដែលជាទុនបម្រុងនៃបរិមាណជាក់លាក់មួយរបស់ឧបករណ៍ផ្ទុក គឺជាថាមពល kinetic ជាមធ្យមក្នុងបរិមាណដូចគ្នា សមាមាត្រទៅនឹងការ៉េនៃទំហំលំយោល។

ចំណាំ ៤

ពីអ្វីដែលបានរៀបរាប់ខាងលើ យើងអាចសន្និដ្ឋានបានថា នៅពេលដែលរលកធ្វើដំណើររីករាលដាល លំហូរថាមពលលេចឡើងដែលសមាមាត្រទៅនឹងល្បឿននៃរលក និងការ៉េនៃទំហំរបស់វា។

រលកធ្វើដំណើរផ្លាស់ទីក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកមួយដែលមានល្បឿនជាក់លាក់ ដែលអាស្រ័យលើប្រភេទនៃរលក លក្ខណៈសម្បត្តិអសកម្ម និងយឺតរបស់ឧបករណ៍ផ្ទុក។

ល្បឿន​ដែល​រលក​ឆ្លង​កាត់​សាយភាយ​ក្នុង​ខ្សែ​ដែល​លាតសន្ធឹង ឬ​ខ្សែកៅស៊ូ​អាស្រ័យ​លើ​ម៉ាស់​លីនេអ៊ែរ μ (ឬ​ម៉ាស់​ក្នុងមួយឯកតា​ប្រវែង) និង​កម្លាំង​តានតឹង ធ:

ល្បឿនដែលរលកបណ្តោយលាតសន្ធឹងក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកគ្មានកំណត់មួយត្រូវបានគណនាដោយមានការចូលរួមនៃបរិមាណដូចជាដង់ស៊ីតេនៃមធ្យម ρ (ឬម៉ាស់ក្នុងមួយឯកតាបរិមាណ) និងម៉ូឌុលភាគច្រើន ខ(ស្មើនឹងមេគុណសមាមាត្ររវាងការផ្លាស់ប្តូរសម្ពាធ Δ p និងការផ្លាស់ប្តូរដែលទាក់ទងនៃបរិមាណ Δ V V យកជាមួយសញ្ញាផ្ទុយ):

∆ p = - B ∆ V V .

ដូច្នេះល្បឿនបន្តពូជនៃរលកបណ្តោយក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកគ្មានកំណត់ត្រូវបានកំណត់ដោយរូបមន្ត៖

ឧទាហរណ៍ ១

នៅសីតុណ្ហភាព 20 អង្សាសេល្បឿននៃការសាយភាយនៃរលកបណ្តោយក្នុងទឹកគឺ υ ≈ 1480 ម៉ែត / វិនាទីនៅក្នុងថ្នាក់ផ្សេងៗនៃដែកថែប υ ≈ 5 - 6 គីឡូម៉ែត្រ / វិនាទី។

ប្រសិនបើយើងកំពុងនិយាយអំពីរលកបណ្តោយដែលរីករាលដាលនៅក្នុងកំណាត់យឺត នោះរូបមន្តសម្រាប់ល្បឿនរលកមិនមានម៉ូឌុលបង្ហាប់ទេ ប៉ុន្តែម៉ូឌុលរបស់ Young៖

សម្រាប់ភាពខុសគ្នាដែក អ៊ីពី ខមិនសំខាន់ប៉ុន្តែសម្រាប់សម្ភារៈផ្សេងទៀតវាអាចមានពី 20 ទៅ 30% ឬច្រើនជាងនេះ។

រូបភាពទី 2 ។ ៦. ៥. គំរូនៃរលកបណ្តោយ និងឆ្លងកាត់។

ឧបមាថារលកមេកានិកដែលសាយភាយនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកជាក់លាក់មួយជួបប្រទះនឹងឧបសគ្គមួយចំនួននៅលើផ្លូវរបស់វា៖ ក្នុងករណីនេះ លក្ខណៈនៃអាកប្បកិរិយារបស់វានឹងផ្លាស់ប្តូរយ៉ាងខ្លាំង។ ជាឧទាហរណ៍ នៅចំណុចប្រទាក់រវាងមេឌៀពីរដែលមានលក្ខណៈសម្បត្តិមេកានិកខុសៗគ្នា រលកត្រូវបានឆ្លុះបញ្ចាំងដោយផ្នែក និងមួយផ្នែកចូលទៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកទីពីរ។ រលកដែលរត់តាមខ្សែកៅស៊ូ ឬខ្សែនឹងត្រូវបានឆ្លុះបញ្ចាំងពីចុងថេរ ហើយរលកប្រឆាំងនឹងកើតឡើង។ ប្រសិនបើចុងទាំងពីរនៃខ្សែត្រូវបានជួសជុល លំយោលស្មុគស្មាញនឹងលេចឡើង ដែលជាលទ្ធផលនៃ superimposition (superposition) នៃរលកពីរដែលរីករាលដាលក្នុងទិសដៅផ្ទុយ និងជួបប្រទះការឆ្លុះបញ្ចាំង និងការឆ្លុះបញ្ចាំងឡើងវិញនៅចុងបញ្ចប់។ នេះ​ជា​របៀប​ដែល​ខ្សែ​របស់​ឧបករណ៍​ភ្លេង​ទាំង​អស់ "ដំណើរការ" ដែល​បាន​ជួសជុល​នៅ​ខាង​ចុង​ទាំង​សងខាង។ ដំណើរការស្រដៀងគ្នានេះកើតឡើងជាមួយនឹងសំឡេងនៃឧបករណ៍ខ្យល់ ជាពិសេសបំពង់សរីរាង្គ។

ប្រសិនបើរលកដែលសាយភាយតាមខ្សែអក្សរក្នុងទិសដៅផ្ទុយមានរាង sinusoidal បន្ទាប់មកនៅក្រោមលក្ខខណ្ឌជាក់លាក់ពួកគេបង្កើតជារលកឈរ។

ឧបមាថាខ្សែប្រវែង l ត្រូវបានជួសជុលតាមរបៀបដែលចុងម្ខាងរបស់វាមានទីតាំងនៅចំនុច x \u003d 0 និងមួយទៀតនៅចំណុច x 1 \u003d L (រូបភាព 2.6.6) ។ មានភាពតានតឹងនៅក្នុងខ្សែ ធ.

រូបភាព 2 . 6 . 6 . ការកើតឡើងនៃរលកឈរនៅក្នុងខ្សែដែលបានជួសជុលនៅចុងទាំងពីរ។

រលកពីរដែលមានប្រេកង់ដូចគ្នារត់ក្នុងពេលដំណាលគ្នាតាមខ្សែអក្សរក្នុងទិសដៅផ្ទុយ៖

• y 1 (x, t) = A cos (ω t + k x) គឺជារលកដែលសាយភាយពីស្តាំទៅឆ្វេង;
• y 2 (x, t) = A cos (ω t − k x) គឺជារលកដែលសាយភាយពីឆ្វេងទៅស្តាំ។

ចំនុច x = 0 គឺជាផ្នែកមួយនៃចុងថេរនៃខ្សែ៖ នៅចំណុចនេះ រលកឧប្បត្តិហេតុ y 1 បង្កើតរលក y 2 ជាលទ្ធផលនៃការឆ្លុះបញ្ចាំង។ ដោយឆ្លុះបញ្ចាំងពីចុងថេរ រលកដែលឆ្លុះបញ្ចាំងចូលទៅក្នុង antiphase ជាមួយនឹងឧប្បត្តិហេតុមួយ។ អនុលោមតាមគោលការណ៍នៃ superposition (ដែលជាការពិតពិសោធន៍) រំញ័រដែលបង្កើតឡើងដោយរលកប្រឆាំងនៅគ្រប់ចំនុចនៃខ្សែត្រូវបានសង្ខេប។ វាធ្វើតាមពីខាងលើដែលការប្រែប្រួលចុងក្រោយនៅចំណុចនីមួយៗត្រូវបានកំណត់ថាជាផលបូកនៃការប្រែប្រួលដែលបណ្តាលមកពីរលក y 1 និង y 2 ដាច់ដោយឡែកពីគ្នា។ ដូចនេះ៖

y \u003d y 1 (x, t) + y 2 (x, t) \u003d (- 2 A sin ω t) sin k x ។

កន្សោមខាងលើគឺជាការពិពណ៌នាអំពីរលកឈរ។ អនុញ្ញាតឱ្យយើងណែនាំគំនិតមួយចំនួនដែលអនុវត្តចំពោះបាតុភូតបែបនេះជារលកឈរ។

និយមន័យ ៦

Knotsគឺជាចំណុចនៃភាពអចល័តនៅក្នុងរលកឈរ។

អង់ទីករ- ចំណុចដែលស្ថិតនៅចន្លោះថ្នាំង និងលំយោលជាមួយនឹងទំហំអតិបរមា។

ប្រសិនបើយើងធ្វើតាមនិយមន័យទាំងនេះ ដើម្បីឱ្យរលកឈរកើតឡើង ចុងទាំងពីរនៃខ្សែអក្សរត្រូវតែជាថ្នាំង។ រូបមន្តខាងលើត្រូវនឹងលក្ខខណ្ឌនេះនៅចុងខាងឆ្វេង (x = 0) ។ ដើម្បីឱ្យលក្ខខណ្ឌពេញចិត្តនៅចុងខាងស្តាំ (x = L) វាចាំបាច់ថា k L = n π ដែល n គឺជាចំនួនគត់។ តាមអ្វីដែលបាននិយាយ យើងអាចសន្និដ្ឋានបានថា រលកឈរមិនតែងតែលេចឡើងនៅក្នុងខ្សែនោះទេ ប៉ុន្តែបានតែនៅពេលដែលប្រវែងប៉ុណ្ណោះ។ អិលខ្សែអក្សរស្មើនឹងចំនួនគត់នៃពាក់កណ្តាលរលក៖

l = n λ n 2 ឬ λ n = 2 l n (n = 1 , 2 , 3 , ... ) ។

សំណុំនៃតម្លៃλ n នៃប្រវែងរលកត្រូវគ្នាទៅនឹងសំណុំនៃប្រេកង់ដែលអាចធ្វើបាន f

f n = υ λ n = n υ 2 l = n f 1 .

នៅក្នុងសញ្ញាណនេះ υ = T μ គឺជាល្បឿនដែលរលកឆ្លងកាត់រីករាលដាលតាមខ្សែអក្សរ។

និយមន័យ ៧

ប្រេកង់នីមួយៗ f n និងប្រភេទនៃរំញ័រខ្សែដែលភ្ជាប់ជាមួយវាត្រូវបានគេហៅថារបៀបធម្មតា។ ប្រេកង់ទាបបំផុត f 1 ត្រូវបានគេហៅថាប្រេកង់មូលដ្ឋាន ហើយផ្សេងទៀតទាំងអស់ (f 2 , f 3 , ... ) ត្រូវបានគេហៅថាអាម៉ូនិក។

រូបភាពទី 2 ។ ៦. 6 បង្ហាញពីរបៀបធម្មតាសម្រាប់ n = 2 ។

រលកឈរមិនមានលំហូរថាមពលទេ។ ថាមពលនៃរំញ័រ "ចាក់សោ" នៅក្នុងផ្នែកនៃខ្សែរវាងថ្នាំងជិតខាងពីរ មិនត្រូវបានផ្ទេរទៅផ្នែកដែលនៅសល់នៃខ្សែនោះទេ។ នៅក្នុងផ្នែកនីមួយៗតាមកាលកំណត់ (ពីរដងក្នុងមួយរដូវ) ធ) ការបំប្លែងថាមពល kinetic ទៅជាថាមពលសក្តានុពល និងផ្ទុយមកវិញ ស្រដៀងទៅនឹងប្រព័ន្ធលំយោលធម្មតា។ ទោះយ៉ាងណាក៏ដោយ មានភាពខុសប្លែកគ្នានៅទីនេះ៖ ប្រសិនបើទម្ងន់នៅលើនិទាឃរដូវ ឬប៉ោលមានប្រេកង់ធម្មជាតិតែមួយ f 0 = ω 0 2 π នោះខ្សែអក្សរត្រូវបានកំណត់លក្ខណៈដោយវត្តមាននៃចំនួនមិនកំណត់នៃប្រេកង់ធម្មជាតិ (resonant) f n ។ រូបភាពទី 2 ។ ៦. 7 បង្ហាញពីវ៉ារ្យ៉ង់ជាច្រើននៃរលកឈរនៅក្នុងខ្សែដែលជួសជុលនៅចុងទាំងពីរ។

រូបភាពទី 2 ។ ៦. ៧. របៀបរំញ័រធម្មតាចំនួនប្រាំដំបូងនៃខ្សែដែលបានជួសជុលនៅចុងទាំងពីរ។

យោងតាមគោលការណ៍នៃ superposition រលកឈរនៃប្រភេទផ្សេងគ្នា (ជាមួយនឹងតម្លៃផ្សេងគ្នា ន) អាចមានវត្តមានក្នុងពេលដំណាលគ្នានៅក្នុងការរំញ័រនៃខ្សែអក្សរ។

រូបភាពទី 2 ។ ៦. ប្រាំបី។ គំរូនៃរបៀបធម្មតានៃខ្សែអក្សរ។

ប្រសិនបើអ្នកសម្គាល់ឃើញមានកំហុសនៅក្នុងអត្ថបទ សូមបន្លិចវា ហើយចុច Ctrl+Enter