Fysiikka. Opiskelijan käsikirja. Kabardin O.F.

M.: 2008. - 5 75 s.

Käsikirja tiivistää ja systematisoi koulun fysiikan kurssin perustiedot. Se koostuu viidestä osasta; "mekaniikka", "molekyylifysiikka", "elektrodynamiikka", "värähtelyt ja aallot", "kvanttifysiikka". Annetaan suuri määrä yksityiskohtaisesti kehitettyjä tehtäviä, annetaan tehtäviä itsenäiseen ratkaisuun.

Kirja on korvaamaton apulainen uuden materiaalin opiskelussa ja lujittamisessa, käsiteltyjen aiheiden toistamisessa sekä kokeisiin, koulun loppukokeisiin ja minkä tahansa yliopiston pääsykokeisiin valmistautumiseen.

Muoto: pdf

Koko: 20,9 Mt

Ladata: drive.google

SISÄLTÖ
MEKANIIKKA
1. Mekaaninen liike 7
2. Tasaisesti kiihdytetty liike 14
3. Tasainen liike ympyrässä ..., 20
4. Newtonin ensimmäinen laki 23
5. Kehon paino 26
6. Vahvuus 30
7. Newtonin toinen laki 32
8. Newtonin kolmas laki 34
9. Painovoimalaki 35
10. Paino ja painottomuus 40
11. Kappaleiden liikkuminen painovoiman vaikutuksesta. 43
12. Joustovoima 46
13. Kitkavoimat 48
14. Kappaleiden tasapainon ehdot 52
15. Hydrostaattiset elementit. . 58
16. Liikemäärän säilymislaki 64
17. Suihkukoneisto 67
18. Mekaaniset työt 70
19. Kineettinen energia 72
20. Potentiaalinen energia 73
21. Energian säilymisen laki mekaanisissa prosesseissa 79
Esimerkkejä ongelmanratkaisusta 90
Tehtävät itsenäiseen ratkaisuun 104
MOLEKULAARINEN FYSIIKKA
22. Molekyylikinetiikan teorian pääkohdat ja niiden kokeellinen perustelu 110
23. Molekyylien massa 115
24. Ihanteellisen kaasun molekyylikineettisen teorian perusyhtälö 117
25. Lämpötila on molekyylien 119 keskimääräisen kineettisen energian mitta
26. Ihanteellisen kaasun tilayhtälö 126
27. Nesteiden ominaisuudet 131
28. Haihtuminen ja kondensaatio 135
29. Kiteiset ja amorfiset kappaleet 140
30. Kiinteiden aineiden mekaaniset ominaisuudet 143
31. Termodynamiikan ensimmäinen pääsääntö 148
32. Lämmön määrä 152
33. Työskentele kaasun tilavuuden muutoksella 155
34. Lämpökoneiden toimintaperiaatteet. . 159
35. Lämpömoottorit 171
Esimerkkejä ongelmanratkaisusta 183
Tehtävät itsenäiseen ratkaisuun 196
ELEKTRODYNAMIIKKA
36. Sähkövarauksen säilymislaki. . 200
37. Coulombin laki 205
38. Sähkökenttä 207
39. Työskentele siirtäessäsi sähkövarausta sähkökentässä 214
40. Potentiaali 215
41. Aine sähkökentässä 221
42. Sähkökapasiteetti 224
43. Ohmin laki 229
44. Sähkövirta metalleissa 237
45. Sähkövirta puolijohteissa .... 241
46. ​​Puolijohteet 246
47. Sähkövirta elektrolyyteissä 256
48. Elektronin 259 löytäminen
49. Sähkövirta kaasuissa 264
50. Sähkövirta tyhjiössä 271
51. Magneettikenttä 277
52. Lorentzin voima 283
53. Aine magneettikentässä 287
54. Sähkömagneettinen induktio 290
55. Itseinduktio 297
56. Tiedon magneettinen tallennus 301
57. DC Machine 305
58. Sähköiset mittauslaitteet 309
Esimerkkejä ongelmanratkaisusta 312
Tehtävät itsenäiseen ratkaisuun 325
VÄRINNÄT JA AALLOT
59. Mekaaninen tärinä 330
60. Harmoniset värähtelyt 334
61. Energianmuutokset mekaanisten värähtelyjen aikana 337
62. Värähtelyjen leviäminen elastisessa väliaineessa 342
63. Ääniaallot 344
64. Aaltojen heijastus ja taittuminen 347
65. Aaltojen häiriö, diffraktio ja polarisaatio 352
66. Vapaat sähkömagneettiset värähtelyt. . . 358
67. Vaimentamattomien sähkömagneettisten värähtelyjen itsevärähtelevä generaattori 362
68. Vaihtovirta 366
69. Aktiivinen vastus AC-piirissä 370
70. Induktanssi ja kapasitanssi vaihtovirtapiirissä 372
71. Resonanssi sähköpiirissä 376
72. Muuntaja 378
73. Sähkömagneettiset aallot 381
74. Radioviestinnän periaatteet 387
75. Sähkömagneettisten aaltojen energia 402
76. Ideoiden kehittäminen valon luonteesta. 404
77. Valon heijastus ja taittuminen 407
78. Valon aaltoominaisuudet 411
79. Optiset instrumentit 416
80. Sähkömagneettisen säteilyn spektri 429
81. Suhteellisuusteorian elementit 433
Ongelmanratkaisuesimerkkejä 445
Tehtävät itsenäiseen ratkaisuun 454
KVANTTIFYSIIKKA
82. Valon kvanttiominaisuudet 458
83. Todisteet atomien monimutkaisesta rakenteesta. 472
84. Bohrin kvanttipostulaatit 478
85. Laser 484
86. Atomiydin 489
87. Radioaktiivisuus 496
88. Ydinsäteilyn ominaisuudet 501
89. Kokeellinen menetelmä varautuneiden hiukkasten havaitsemiseksi 505
90. Uraanin ydinfissioketjureaktio 510
91. Alkuainehiukkaset 517
Esimerkkejä ongelmanratkaisusta 526
Tehtävät itsenäiseen ratkaisuun 533
SOVELLUKSET
Vastaukset itsenäisen ratkaisun tehtäviin 536
Fysikaaliset vakiot 539
Kiinteiden aineiden mekaaniset ominaisuudet 540
Kyllästetyn vesihöyryn paine p ja tiheys p eri lämpötiloissa t 541
Kiinteiden aineiden lämpöominaisuudet 542
Metallien sähköiset ominaisuudet 543
Eristeiden sähköiset ominaisuudet 544
Atomiytimien massat 545
Voimakkaat viivat elementtien spektrissä aallonpituuden 546 mukaan järjestettyinä
Fysikaaliset suureet ja niiden yksiköt SI... . 547
SI-etuliitteet kerrannais- ja osakertojen muodostamiseksi 555
Kreikan aakkoset 555
Indeksi 557
Nimiindeksi 572
Suositeltu luku 574

Kappaleiden mekaanisia värähtelyjä ja itsevärähtelyjä tarkastellaan ja analysoidaan kirjan O.F. Kabardin "Fysiikka. Viitemateriaalit ”(ks. Kabardin O.F. Physics. Viitemateriaalit. Kirja opiskelijoille. - M .: Education, 1991. -367 s. - S. 213). ”Luonnossa ja tekniikassa on translaatio- ja pyörimisliikkeiden lisäksi usein toisenlainen mekaaninen liike – vaihtelut». (Kabardin O.F. Physics. Viitemateriaalit. Kirja opiskelijoille. - M .: Education, 1991. -367 s. - s. 214.) Tämä on O.F.:n analysoidun osan ensimmäinen lause. Kabardina opiskelijoille. Siinä kappaleiden värähtelyt luonnehditaan yhdeksi mekaanisen liikkeen tyypeistä, jotka esiintyvät kappaleiden translaatio- ja pyörimismekaanisten liikkeiden kanssa.

Itse asiassa luonnossa ja tekniikassa on yksi mekaanisen liikkeen päätyyppi -. Translatiiviset, pyörivät, suoraviivaiset, tasaiset ja epätasaiset mekaaniset liikkeet ovat mekaanisten värähtelyjen erikoistapauksia. Mekaanisen tärinän ominaisuudet ovat universaaleja. Heidän tutkimuksensa tulisi edeltää sen erikoistapausten ominaisuuksien tutkimista, mutta ei päinvastoin. Kuitenkin viitemateriaalissa O.F. Kabardin mukaan mekaniikka tutkii kaikkia mekaanisten värähtelyjen erikoistapauksia, ja mekaaniset värähtelyt jätetään mekaniikan alalle ja sisältyvät fysiikan alaan.

Esimerkkejä yksinkertaisista mekaanisista värähtelyistä on annettu. ”Kaikissa näissä esimerkeissä värähtelevän liikkeen yhteinen piirre on liikkeen tarkka tai likimääräinen toisto säännöllisin väliajoin. Mekaaniset tärinät kutsutaan kappaleiden liikkeiksi, jotka toistuvat täsmälleen tai suunnilleen samoilla aikaväleillä."(Kabardin O.F. Physics. Viitemateriaalit. Kirja opiskelijoille. - M .: Education, 1991. -367 s. - s. 214.

Värähtelevän liikkeen esimerkkejä ei vastusteta. Ja Maan pyörimisliike akselinsa ympäri ja Maan pyöriminen Auringon ympäri ei ole tarkka tai likimääräinen liikkeen toisto säännöllisin väliajoin? Ja kuun vaiheet, jotka heijastavat auringonvaloa, eivätkö ne ole tarkkaa tai likimääräistä toistoa valon suoraviivaisesta translaatioliikkeestä säännöllisin väliajoin?

Luonnossa ja tekniikassa on tietty joukko yhteisiä piirteitä, jotka kuvaavat värähtelevää liikettä, lisäksi liikkeen tarkka tai likimääräinen toistuminen säännöllisin väliajoin, joita voidaan tarkastella alla.

Viitemateriaali O.F. Kabardinin mukaan kehojen mekaanisissa värähtelyissä sisäisiä ja ulkoisia voimia esiintyy, ne toimivat ja ovat vuorovaikutuksessa:

"Kutsutaan voimia, jotka vaikuttavat kappaleiden välillä tarkastellun kappalejärjestelmän sisällä sisäisiä voimia. Voimia, jotka vaikuttavat järjestelmän kappaleisiin muista kappaleista, jotka eivät sisälly tähän järjestelmään, kutsutaan ulkoiset voimat».

Tämän sisäisten ja ulkoisten voimien määritelmän perusteella opiskelijoilla voi olla väärä käsitys, että ulkoiset voimat ja sisäiset voimat voivat olla olemassa erikseen, yksinään, ilman vuorovaikutusta ja ilman yhteyttä toisiinsa. Itse asiassa niin kutsutut ulkoiset ja sisäiset voimat ovat aina vuorovaikutuksessa eivätkä ole olemassa vuorovaikutuksen ulkopuolella. Ulkoiset voimat ovat sellaisia ​​vain suhteessa sisäisiin voimiin. Sisäiset voimat ovat sellaisia ​​vain suhteessa ulkoisiin voimiin.

Tarkastelun mekaanisen värähtelyjärjestelmän sisäisiä voimia ei voida ymmärtää, jos niiden vuorovaikutusta ulkoisten voimien kanssa ei ymmärretä. Sisäisten voimien keskinäinen toiminta riippuu niiden vuorovaikutuksesta ulkoisten voimien kanssa.

Nykyaikaisessa mekaanisten värähtelyjen teoriassa sisäisten ja ulkoisten voimien määritelmä on yksipuolinen: niiden suora vastakohta havaitaan ja huomioidaan, mutta niiden erottamatonta yhtenäisyyttä ei oteta huomioon. Siksi niiden syy-yhteydellä ei ole määritelmää.

Kuva 1

”Vapaa värähtelyä kutsutaan värähtelyksi, joka syntyy sisäisten voimien vaikutuksesta. Tämän ominaisuuden mukaan jouseen ripustetun kuorman tai kierteessä olevan pallon (kuva 1) värähtelyt ovat vapaita värähtelyjä."(Kuva on otettu kirjasta Kabardin O.F. Physics. Viitemateriaalit. Kirja opiskelijoille. - M .: Education, 1991. -367 s. - s. 214.)

Kuorman värähtelyjä ja pallon värähtelyjä aiheuttavia sisäisten voimien vaikutuksia ei voida eristää ulkoisten voimien vaikutuksesta kuormaan ja palloon. Tämä asento seuraa pallon ja kuorman vaimennetun värähtelyn tosiasiasta. Koska niiden värähtely on vaimennettu, ulkoiset voimat vaikuttavat niihin ja hidastavat niiden värähtelyä, ja siinä määrin, että niiden värähtelyä ei voida pitää vapaana värähtelynä.

Kuorman ja pallon vapaat värähtelyt eivät ole objektiivisuudessa, vaan ne ovat olemassa vain subjektiivuudessa, mielikuvituksessamme, ihanteellisesti vain mentaalisessa muodossa. Samanlaisessa mentaalisessa muodossa on esimerkiksi ihanteellinen kaasu, ihanteellinen kiinteä kappale, ihanteellinen neste ja muita abstraktioita. Ilman niitä ei tule toimeen, kun ajatellaan kehon mekaanisten värähtelyjen muotoa, on virheellistä ja mahdotonta hyväksyä niiden subjektiivinen muoto objektiiviseksi muodoksi.

"Kun kutsutaan värähtelyjä ulkoisten jaksoittain muuttuvien voimien vaikutuksesta pakotettuja tärinöitä. Pakkovärähtelyä aiheuttavat auton moottorin sylinterissä oleva mäntä ja sähköpartakoneen veitsi, ompelukoneen neula ja höylän leikkuri.(Kabardin O.F. Physics. Viitemateriaalit. Kirja opiskelijoille. - M .: Education, 1991. -367 s. - s. 214.)

Lyhyesti sanottuna kaikki kehojen värähtelyt luonnossa ja tekniikassa ovat pakotettuja värähtelyjä. Ne ovat olemassa vain ulkoisen ympäristön yhteydessä, sisäisten voimien välttämättömässä yhteydessä ulkoisiin voimiin. Lisäksi ulkoisten voimien toiminta alistaa niiden hallitsevalle komentovoimalle minkä tahansa käyttöjärjestelmän sisäisten voimien toiminnan yksinkertaisimmasta monimutkaisimpiin.

"Asemaa, jossa kehoon vaikuttavien voimien vektorien summa on nolla, kutsutaan tasapainoasetukseksi." (Kabardin O.F. Physics. Viitemateriaalit. Kirja opiskelijoille. - M .: Education, 1991. -367 s. - s. 215)

Kehon tasapaino-asento on abstraktio, joka on olemassa vain henkisessä esityksessämme. Kuoleman värähtelyjärjestelmän sisäisten voimien tasapainoasento ja kokonaistasapaino nollaan ovat samanlaiset. Sitä voidaan ajatella mentaalisessa muodossa, mutta kannattaa tutkia eläviä toimivia mekaanisia värähtelyjärjestelmiä, joista jokainen joko on olemassa tietyn ajanjakson aikana määrittelemättömässä tilassa tai on olemassa tietyssä tilassaan määräämättömän ajan. Esimerkiksi kierteeseen ripustettu pallo voi olla levossa oikeassa ääriasennossa, vasemmassa ääriasennossa ja tasapainon keskiasennossa määräämättömän ajan (kuva 1).

Kun pallo heilutessaan poikkeaa vakaan tasapainon pystyasennosta joko oikealle tai vasemmalle puolelle, niin se on liiketilassa tietyn ajan määrittelemättömässä tilassa. Ja yleisesti ottaen silmämääräisesti kierteeseen ripustetun pallon vaimentuneet värähtelyt tarkasteltaessa niiden tulisi katsoa olevan olemassa omassa tilassaan oman aikansa aikana. Sen tila ja aika eivät ole olemassa erikseen. Yhdessä ne edustavat kierteeseen ripustetun pallon värähtelyjen olemassaolon kaksoismuotoa.

Pallon värähtelyjen olemassaolo liiketilassa tietyn ajan on sen olemassaolo epämääräisessä tilassa, jossa vain sen aaltoominaisuudet ilmenevät. Saman pallon värähtelyjen olemassaolo tietyssä paikassa avaruudessa levossa on sen olemassaoloa määräämättömän ajan, jolloin vain sen korpuskulaariset ominaisuudet ilmenevät. Toisin sanoen avaruuden määräisyys ja levossa olevan pallon korpuskulaariset ominaisuudet sulkevat pois ajan määrityksen ja sen aalto-ominaisuudet. Pallon aika- ja aaltoominaisuuksien varmuus liiketilassa sulkee pois pallon tilan ja sen korpuskulaaristen ominaisuuksien varmuuden.

Tältä pohjalta muodostetaan yleinen epävarmuusperiaate tilan ja ajan suhteelle. Siinä (periaatteessa) sanotaan: mekaanisessa värähtelyjärjestelmässä ei ole sellaisia ​​tiloja, joissa avaruudella ja ajalla on samanaikaisesti tietyt, tarkat arvot. Periaatetta kutsutaan yleiseksi, koska on olemassa hyvin tunnettu W. Heisenbergin erityinen epävarmuusperiaate, joka löydettiin vuonna 1927. Se tunnustetaan yhdeksi kvanttiteorian perussäännöksistä. Klassisessa mekaniikassa yleinen tilan ja ajan määrittelemättömyyden periaate voidaan tunnistaa samankaltaiseksi perusasetukseksi.

Kierteeseen ripustettu pallo voi olla levossa, jos siihen vaikuttavat vastakkaiset voimat ovat moduuliltaan yhtä suuret: alaspäin suuntautuva painovoima ja ylöspäin suuntautuva kimmovoima. Tätä pallon asentoa mekaanisten värähtelyjen teoriassa kutsutaan stabiilin tasapainon asemaksi.

Jos pallo poikkeutetaan käsin tasapainoasennosta tietyssä kulmassa, esimerkiksi oikealle tai vasemmalle puolelle, kuten kuvassa 1, niin palloa ylöspäin liikuttava käsi suoritti tietyn määrän työtä painovoimaa vastaan. Käden työ painovoimaa vastaan ​​vastaa ihmisen kulutettua energiaa, joka pallon aineessa muuttuu sen ylimääräiseksi potentiaalienergiaksi.

Jos pallo vapautetaan, se alkaa liikkua samanaikaisesti vaakatasossa tasapainoasentoon ja putoaa pystysuunnassa maan pinnalle. Pallon ylimääräinen potentiaalinen energia alkaa kääntyä liikkeen nopeuden kasvaessa pallon kineettiseksi energiaksi. Alemmassa ääriasennossa, kun pallo ylittää pystysuoran, palloon vaikuttava gravitaatiovoima väistyy numeerisesti yhtä suurelle hitausvoimalle. Hitausvoima vaikuttaa palloon, joka liikkuu nopeasti tasapainoasennosta oikealle ja ylös maanpinnasta. Jos pallon värähtelyissä painovoima korvataan hitausvoimalla, niin nämä kaksi voimaa ovat sekä vastakkaisia ​​että yhtenäisiä

"Fysiikassa" O.F. Kabardin kuvaa jouseen ripustetun kuorman värähtelyjä, joita on aiemmin pidetty kuorman liikkeinä suhteessa tasapainoasentoon.

”Kun kuormaa siirretään ylöspäin tasapainoasennosta, jousen muodonmuutoksen vähenemisen vuoksi kimmovoima pienenee, painovoima pysyy vakiona (kuva 2b). Näiden voimien resultantti on suunnattu alaspäin, kohti tasapainoasemaa..(Kuva on otettu kirjasta Kabardin O.F. Physics. Viitemateriaalit. Kirja opiskelijoille. - M .: Education, 1991. -367 s. - s. 215.)

Väite, jonka mukaan kun kuormaa siirretään ylöspäin tasapainoasennosta, jousto- ja painovoiman resultanttivoima suuntautuu alaspäin, on ymmärrettävä ja totta. Sen ohella opiskelijoiden huomiolle tarjotaan toinen väite, jonka mukaan syynä on jousen muodonmuutoksen väheneminen. Sen seurauksena on kimmovoiman väheneminen, josta seuraa kuorman siirtyminen ylöspäin tasapainoasennosta. Painovoima pysyy vakiona.

Itse asiassa tätä ilmiötä ei ole olemassa, mutta on toinen ulkoisen voiman synnyttämä ilmiö, joka kuormaan vaikutuksellaan ottaa sen pois lepotilasta ja siirtää sen tasapainoasennosta ylöspäin. Ulkoisen voiman vaikutuksesta kuormaan on seurauksena kimmovoiman väheneminen ja jousen muodonmuutos.

Kirjassa Kabardin O.F. olemassa oleva ilmiö korvataan ei-olemassa olevalla ilmiöllä, jotta kuorman värähtelyjen ulkopuolelle jätettäisiin sen käden toiminta, joka nostaa sen kyhmyn huipulle. Se johtaa väitteeseen, että kaaviossa (kuva 2) kuorman vapailla värähtelyillä on paikan alku a , ei asemaa b .

Kuorman vapaassa tärinässä käden vaikutus kuormaan alhaalta ylöspäin ei saa olla läsnä. Kuorma ei voi nousta itsestään. Siksi sitä liikuttaa ylöspäin todellinen ulkoinen voima, joka puuttuu seuraavalla kuorman heilahtelujaksolla. Sen tilalla on toinen voima.

"Jos kuorma nostetaan tasapainoasennon yläpuolelle ja sitten vapautetaan, niin tuloksena olevan alaspäin suuntautuvan voiman vaikutuksesta kuorma siirtyy kiihtyvällä vauhdilla tasapainoasentoon."(Kabardin O.F. Physics. Viitemateriaalit. Kirja opiskelijoille. - M .: Education, 1991. -367 s. - s. 215)

Kuorman nostaminen tasapainoasennon yläpuolelle on mekaanista työtä, jonka aikana ihmisen energia muuttuu nostetun kuorman potentiaalienergiaksi. Sen numeerinen arvo on yhtä suuri kuin kuorman painon ja korkeuden tulo, joka on yhtä suuri kuin amplitudin maksimiarvo tai suurin kuorman poikkeama vakaan tasapainon asennosta ylöspäin. Tasapainoasennon yläpuolelle nostettu kuorma on levossa epävakaan tasapainon asennossa eli tietyssä tilassa määräämättömän ajan.

Kuorma ei poistu lepotilasta itsestään (Newtonin ensimmäisen lain mukaan), vaan siihen kohdistuvan ulkoisen voiman vaikutuksesta, jonka täytyy olla läsnä ja joka puuttuu vertailumateriaalista. Tämän seurauksena käy ilmi, että käsi, joka on ulkoinen voima, ei vain nosta kuormaa amplitudin korkeudelle, vaan myös tuo sen pois lepotilasta.

Paino putoaa alas painovoiman vaikutuksesta. Se putoaa kasvavalla nopeudella ja ylittää vakaan tasapainon asennon suurimmalla lisääntyneellä nopeudella, joka kasvaneesta nopeudesta muuttuu laskevaksi.

”Tasapainoasennon ohituksen jälkeen resultanttivoima on jo suunnattu ylöspäin ja siten hidastaa kuorman liikettä, kiihtyvyysvektoria. a kääntää suunnan. Pysähtymisen jälkeen ala-asentoon kuorma liikkuu kiihdytettynä ylöspäin, tasapainoasentoon, sitten ohittaa sen, kokee jarrutuksen, pysähtyy, alkaa liikkua nopeasti alas jne. - prosessi toistuu ajoittain. ”(Kabardin O.F. Physics. Referenssimateriaalit. Kirja opiskelijoille. - M .: Koulutus, 1991. -367s. - s. 215)

Tässä kuorman käyttäytymisen kuvauksessa kuorman vuorovaikutus ulkoisen ympäristön ulkoisen voiman kanssa, joka on läsnä ja vaikuttaa kuormaan, on keinotekoisesti poissuljettu. Ja kuorma alemmassa ääriasennossa on levossa, josta se (Newtonin ensimmäisen lain mukaan) ei voi poistua siitä itsestään ilman tuntemattoman alkuperän ulkoisen voiman vaikutusta siihen.

Karkein todellisen ilmiön korvaaminen väärällä ilmiöllä johtuu siitä, että ulkoinen voima, joka nostaa kuorman pois lepotilasta, on täysin käsittämätön ja piilotettu. Sen ulkonäköä ja sen vaikutusta kuormaan ei voida selittää olemassa olevalla mekaanisten värähtelyjen ja aaltojen teorialla. Siksi siinä kuorman ei-vapaat värähtelyt näkyvät vapaina värähtelyinä.

« Minimiväli kutsutaan aikaa, jonka keho toistaa liikkeensä värähtelyjakso". Kaaviossa (kuva 3) lastin heilahtelujakson alku ei ole sama kuin koordinaattien origo. Sen alku voi olla ensimmäisen kohouksen korkein kohta.

"Kehon värähtelyjen analyyttiselle kuvaukselle suhteessa tasapainoasentoon funktio on annettu ƒ(t) , joka ilmaisee siirtymän riippuvuuden x ajasta t : x = ƒ(t) Tämän funktion kaavio antaa visuaalisen esityksen ajan vaihteluprosessista. Voit saada tällaisen kaavion piirtämällä funktion kaavion pisteet ƒ(t) koordinaattiakseleissa VAI NIIN ja t (Kuva 3)"

Missä on kehon värähtelyjen ensimmäisen jakson alku ja missä sen loppu, ei näy kaaviossa. Näin ollen tämän funktion kaavio ei anna visuaalista esitystä kehon värähtelyprosessista ajassa.

Itse asiassa käsi nostaa jouseen ripustetun kuorman ja sitten vapauttaa sen.Kuorman nostaminen käsin edeltää sen ensimmäisen värähtelyjakson alkamista. Käyrästössä jouseen riippuvan kuorman värähtelyjakso alkaa ensimmäisen kohouksen korkeimmasta kohdasta ja päättyy toisen kohouksen korkeimpaan kohtaan.

Kaaviossa ensimmäinen kohouma sisältää vasemman ja oikean puoliskon. Kytkun vasen puolisko vastaa kuorman nostamista käsin. Kyhmän oikea puoli vastaa kuorman vapaata pudotusta. Kuorman värähtelyn vähimmäisaika, jonka jälkeen sen liike toistetaan, päättyy toisen kohouksen korkeimpaan kohtaan.

Toisin kuin värähtelyjaksolla, aallonpituudella ei ole omaa alkua ja loppuaan, vaan se on aina suljettu kuorman värähtelyjakson alun ja lopun väliin. Kehon värähtelyaallon väliavaruudessa päätyvät lyhyen ja pitkän kantaman toiminnot, jotka ilmenevät mekaanisia värähtelyjä ja aaltoja kuvaavien yhtälöiden matemaattisissa operaatioissa.

Kaaviossa (kuva 4) aallonpituus λ rungossa on ensimmäisen kohouksen korkeimman pisteen alku ja lopussa - toisen kohouksen korkein kohta. Tässä tapauksessa aallonpituudella on tietty pituus, joka on verrannollinen yksikköpituuteen. (Kuva on otettu kirjasta Kabardin O.F. Physics. Viitemateriaalit. Kirja opiskelijoille. - M .: Education, 1991. -367 s. - s. 222.)

Aallonpituuslauseke ei kerro sanoin, missä aalto alkaa ja mihin se loppuu. Kaaviossa näkyy sen pituuden alku ja loppu: a) koordinaattiakselin yläpuolella ja b) koordinaattiakselin alapuolella. Aallonpituuden merkintä koordinaattiakselin alapuolella on epätyydyttävä, koska tällainen värähtelevän kappaleen aalto on ristiriidassa sen värähtelyjakson kanssa eikä siinä ole järkeä. Kappaleessa ei ole värähtelyjä, joiden aikajakso vastaisi tällaista aallonpituutta.

Värähtelevän kappaleen aallonpituudella ja sen aikajaksolla on aina yhteinen alku ja yhteinen loppu. Tietyissä olosuhteissa päät kuuluvat ajanjaksoon, mutta eivät kuulu niiden välissä olevaan aallonpituuteen. Muissa olosuhteissa päät kuuluvat aallonpituuteen, mutta eivät kuulu niiden väliseen aikajaksoon. Aallonpituuden kuva, johon kuuluu onkalo ja kohouma tai kohouma ja onkalo, ei voi vastata kappaleiden mekaanisia värähtelyjä. Tämä kuva ei voi vastata mitään värähtelyjaksoa, jonka alku on sama kuin kappaleen aallonpituuden alku ja jonka loppu on sama kuin sen aallonpituuden loppu.

Näin ollen aallot, kuva aallosta, joka sisältää kokonaisen kourun ja syvennyksen, joka on merkitty (kuva 4) koordinaattiakselin alapuolelle, on yleisesti tunnustettu modernissa mekaanisten värähtelyjen ja aaltojen teoriassa, mutta se on olemassa vain oppineen fyysikon näkemyksen mukaan. . Objektiivisesti aaltoa ei ole, aaltoa, joka sisältää kokonaisen komun ja onton, vaikka opiskelijoiden oppikirjassa sen väärä kuva esiintyy todellisena kuvana.

Lainatussa kirjassa O.F. Kabardin, alkaen sivulta 214 ja päättyen sivulle 280, on symbolinen kuva aallosta, joka sisältää kokonaisen kyhmyn ja onton. Jos opiskelijat, jotka selailevat näitä kirjan sivuja eivätkä lue yhtään sanaa, näkevät väärän aallon symbolin 74 kertaa, niin tämä riittää, että se säilyy esityksessä heidän loppuelämänsä ajan, vaikka jokin opiskelijoista tulee seuraavina vuosina tiedemies, korkeimman tason fyysikko.

"Aallonpituuksien välinen suhde λ , nopeus v ja värähtelyjakso T on antanut λ = TV ».

Ilmaisu λ = TV vastaa ajanjaksoa T värähtelevän kappaleen aika ja aallonpituus λ niillä on yhteinen alku ja yhteinen loppu ja että avaruuden lineaarisen välin jakaminen ajanjakson lineaarisegmentillä on kategorisesti yhtä suuri kuin yksi. Siten, v = 1 voi tarkoittaa mekaanisen itsevärähtelevän järjestelmän sisällä olevien voimien vuorovaikutusprosessin jatkuvaa absoluuttista nopeutta.

Voiman impulssi osoittautui yhtä suureksi kuin tämän voiman energia:

mv=mv2

(1)

Tasa-arvon (1) puolet ovat kvantitatiivisesti samat ja laadullisesti suoraan vastakkaiset. Vasemman puolen voiman impulssi on olemassa itsevärähtelevässä järjestelmässä tietyn ajan määrittelemättömässä tilassa liiketilassa ja sillä on vain aalto-ominaisuuksia. Oikean puolen saman tehon energia on olemassa tietyssä tilassa määräämättömän ajan levossa ja sillä on vain korpuskulaarisia ominaisuuksia. Toistensa suhteen vasen puoli on ensisijainen, on ehto ja oikea puoli on toissijainen, derivaatta, määrittää vasemman puolen ja on sen totuus. Samanlaisessa suhteessa toisiinsa itsevärähtelevän järjestelmän aikajakso liittyy sen tilaan.

Tasa-arvo (1) voi olla merkittävä myös siinä mielessä, että se edustaa kahdessa eri muodossa samaa liikkeen mittaa, jota Leibnizin kannattajat ja Descartesin kannattajat pitivät kahdena liikkeen mittana, joista toinen voi olla vain todellinen mitta. toinen vain kuvitteellinen ja kuviteltu mitta. Heidän välinen kiista kesti lähes 40 vuotta eikä johtanut positiiviseen tulokseen. He olivat yhtä mieltä siitä, että vasen puoli on oikea tietyissä olosuhteissa ja oikea puoli oikein muissa olosuhteissa, vaikka olikin melko selvää, että liikettä ei pitäisi olla kahta mittaa. F. Engels kirjoitti tästä: "... ei voi olla tasa-arvoinen, paitsi siinä tapauksessa, että v = 1 . Tehtävänä on selvittää itse, miksi liikkeellä on kaksinkertainen mitta, jota ei voida hyväksyä tieteessä kuin kaupassa. M. ja F. E. Op. v. 20, s. 414/.

Toteamus jatkuvan absoluuttisen nopeuden olemassaolosta, joka eroaa valon nopeudesta, ilmestyi astrofyysikon N. A. Kozyrevin kausaalimekaniikkaan. Hän kutsui sitä pseudoskalaariksi, joka muuttaa merkkiä liikkuessaan oikealta vasemmalle ja päinvastoin. Se määrittää tietyt olosuhteet ja energian muodostumisen tähdissä (s. 247); luonnehtii kaikkia maailman kausaalisuhteita (s. 250). Sen ominaisuuksien selventämiseksi ajan kuluessa on tarpeen suorittaa kokeita pyörivillä kappaleilla - topit (s. 252) (N. A. Kozyrev. Valittuja teoksia. - L .: LGU, 1991) Voit ladata tämän kirjan (6,61 Mb, djvu).

Tasa-arvo (1) on positiivinen ratkaisu ongelmaan yhden liikemitan olemassaolosta.

Aallonpituutta ilmaiseva yhtälö

voi viitata siihen, että itsevärähtelevässä järjestelmässä aikajakson määräämä aallon tila heittää pois kolmiulotteisen muotonsa ja ottaa yksiulotteisen ajan muodon. Aika, samalla kun se määrittää tilaa, pysyy määrittelemättömänä aikana. Tämän seurauksena syntyy johtopäätös tilan ja ajan epävarmuustekijöiden yleisestä suhteesta, jonka erityinen tapaus on vuonna 1927 löydetty W. Heisenbergin epävarmuusperiaate.

Heijastukset kierteeseen ripustetun pallon ja jouseen kohdistuvan kuorman värähtelyistä tilassa ja ajassa johtavat väistämättä pakotettujen vaimentamattomien mekaanisten itsevärähtelyjen huomioimiseen.

”Autovärähtelyjä kutsutaan järjestelmän vaimentamattomiksi värähtelyiksi, joita ulkoiset energialähteet tukevat ulkoisen muuttuvan voiman puuttuessa. Esimerkki mekaanisesta itsevärähtelevästä järjestelmästä on kello, jossa on heiluri. Niissä värähtelyjärjestelmä on heiluri, energianlähde on maan päälle nostettu paino tai teräsjousi. Itsevärähtelevä järjestelmä voidaan yleensä jakaa kolmeen pääelementtiin: 1) värähtelevä järjestelmä; 2) energialähde; 3) takaisinkytkentälaite, joka säätelee energian virtausta lähteestä värähtelyjärjestelmään. Lähteestä tuleva energia (paino) jakson aikana on yhtä suuri kuin energia, joka menetetään värähtelyjärjestelmässä samana aikana.

Kunkin jakson alussa (kuvio 5) asemassa 8 oleva paino siirtää heiluriin tietyn arvon vakio-osuuden potentiaalienergiaa. Sen heiluri käyttää täysimääräisesti jonkin aikaa kitkavoimia vastaan ​​ja muuttaa sen hajottavaksi lämpöenergiaksi. (Kuva on otettu kirjasta Kabardin O.F. Physics. Viitemateriaalit. Kirja opiskelijoille. - M .: Education, 1991. -367 s. - s. 221.)

Kuitenkin kirjassa "Fysiikka. Viitemateriaalit» O.F. Kabardin ei sano sanaakaan siitä, että kellon heiluri jokaisen jakson lopussa ennen seuraavan jakson alkua siirtää puolet energiasta painoon. Heilurin energian siirtyminen painoon on todettu A.P. Kharitonchukin kirjassa “Kellon korjauksen viitekirja. — M:. – 1983.

Erityistä huomiota ansaitsee metodologinen virhe kappaleiden värähtelyihin ja itsevärähtelyihin liittyvän materiaalin tutkimisessa, joka on odottanut korjausta yli kaksisataaviisikymmentä vuotta. Sen näin pitkä olemassaolo saattaa todistaa sen epätavallisen vaikeasta eliminoinnista ja vielä vaikeammasta tieteellisestä analysoinnista. Se syntyi klassisen mekaniikan teoriassa, mutta sen synnyttämät ristiriidat paljastuivat terävämmässä negatiivisessa muodossa kvanttimekaniikan teoriassa.

Tutkijat etsivät tapoja poistaa sen kvanttimekaniikan teoriassa olevat ristiriidat, joissa niitä ei voida poistaa. Ne ovat poistettavissa klassisen mekaniikan teoriassa, jossa ristiriidat näkyvät vähemmän akuutissa muodossa ja siksi tutkijat eivät etsi keinoja niiden poistamiseksi, he ovat kärsivällisiä niiden läsnäolossa.

Esimerkiksi kvanttimekaniikan alalla tutkijat etsivät Higgsin bosonia, Peter Higgsin vuonna 1964 teoreettisesti ennustamaa alkuainehiukkasta. Se syntyy väistämättä standardimallissa johtuen spontaanista sähköheikon symmetrian rikkoutumisesta Higgsin mekanismista.

Higgsin bosonin massan etsintä ja arviointi jatkuu tähän päivään asti. Tutkijat ovat määrittäneet Higgsin bosonin mahdollisen olemassaolon massavälin - 114-141 GeV ja nostaneet sen arvoon 115-127 GeV. Massavälin arvoa lyhennetään, mutta hyvin hitaasti ja kalliisti. Koska välin pienentäminen ei johda kirjaimellisesti mihinkään, Higgsin bosonin löytämisen odottaminen on sama asia kuin "istua meren rannalla ja odottaa säätä" tai "etsiä kissan viidettä jalkaa".

Tevatronin synkrotronista löydettiin "ylimääräisiä" alkuainehiukkasia, joita etsityt Higgsin bosonit eivät hyväksyneet. Syynä tähän oli heidän löytönsä epätyydyttävä sijainti. Niitä ei löydetty paikasta, jossa Higgsin bosoni saattoi ilmaantua, vaan paikasta, jossa se ei voinut ilmaantua.

Siksi kokeellinen tosiasia, että Tevatronissa löydettiin "ylimääräisiä" alkuainehiukkasia, kiirehti sulkeutumaan ja unohtumaan. Suuren hadronitörmätäjän tutkijat tekivät samoin. Tapahtui metodologinen virhe.

Metodologinen virhe piilee siinä, että huomiotta jätetyt "ylimääräiset" hiukkaset voivat olla sysäyksenä teoreettisen mekaniikan kehitykselle.

”Havaitsemme teorian kehityksen voimakkaimpia impulsseja, kun onnistumme löytämään odottamattomia kokeellisia tosiasioita, jotka ovat ristiriidassa vakiintuneiden näkemysten kanssa. Jos tällaiset ristiriidat voidaan saattaa korkealle terävälle tasolle, teorian on muututtava ja siten kehitettävä ”/ P. L. Kapitsa. Koe. Teoria. Käytäntö - M:, 1981. - s. 24-25 /.

Metodologinen virhe ei ollut syy, vaan niiden tiedemiesten epäonni, jotka etsivät ratkaisua ongelmaan kvanttimekaniikan teoriasta, mutta sitä olisi pitänyt etsiä klassisen mekaniikan teoriasta. Miksi niin?

Puolitoista vuosisataa sitten metodologian alalla löydettiin periaate, jonka mukaan "Kehittynyttä kehoa on helpompi tutkia kuin kehon solua" (Katso K. Marx, F. Engels. Op. Vol. 23, s. 26). Tämän periaatteen löytäminen oli kvanttimekaniikan teorian ulkopuolella keskeneräisessä tieteellisessä työssä. Siksi tämä metodologinen periaate unohdettiin ennen kuin klassisen mekaniikan teorian ja kvanttimekaniikan teorian kehittäjät saattoivat oppia sen löytämisestä.

Vuosisataa myöhemmin matematiikan alalla ilmestyi Hodgen hypoteesi, jonka mukaan on mahdollista ohittaa monimutkaisen kehitetyn järjestelmän tutkimus ja lähestyä sen tutkimusta kiertoradalla. Kiertoliikenteessä tutkitaan ensinnäkin monimutkaisen järjestelmän yksinkertaisia ​​"soluja", ja niiden tutkimisen jälkeen niistä luodaan henkisesti monimutkaisen järjestelmän vaikutelma, jonka tutkiminen osoittautui tarpeettomaksi. Jos Hoxha tietäisi ja ymmärtäisi periaatteen, että kehittynyt keho on helpompi tutkia kuin kehon solu, niin hänellä ei olisi epäilystäkään siitä, että hänen hypoteesinsa on ristiriidassa tämän periaatteen kanssa, ja sen todistaminen on ajanhukkaa.

Joka tapauksessa Higgsin bosoni voi olla alkuperältään energian "solu", jonka kellon heiluri värähtelyjakson lopussa, ennen seuraavan värähtelyjakson alkua, siirtää painoon. Heilurin ja Higgsin bosonin painoon siirtämä energia voi saada yhteisen lähteensä Higgsin kentässä ja olla peräisin siitä. Siksi heilurin painoon siirtämää energiaa voidaan kutsua Higgsin energiaksi, jos sille ei ole sopivampaa nimeä.

Higgsin energian siirtyminen heilurin vaikutuksesta painoon on havaittavissa visuaalisesti, jos tarkastellaan räikkäpyörän 1 hampaan 11 vuorovaikutusta ankkurihaarukan 3 vasemman puolen vasemman kierteen 4 kanssa (kuva 5).

Oletetaan, että kellon heiluri täyttää värähtelyjakson viimeisen neljänneksen. Se liikkuu hidastuvalla nopeudella painovoimaa vastaan ​​ja siirtyy asennosta 7 asentoon 8 (kuva 5). Ankkurointitulpan 3 vasemman puolen lento 4 on hampaan 11 ja hampaan 12 välissä ja liikkuu syvälle uraan. Matkalla lentoraon syvimpään kohtaan 4 koskettaa hampaan 11 oikean tason keskikohtaa, painaa hammasta jatkaen liikkumista syvemmälle uraan. Lento liikkuu ja saavuttaa raon syvimmän kohdan, ja hammas 11 kääntää sen paineen alaisena räikkäpyörää vastapäivään pienessä kulmassa. Heiluri saavuttaa asennon 8, pysähtyy siinä ja menee lepotilaan.

Räikkäpyörä 1 liikuttaa ketjun lenkkejä vastapäivään, ja ketju nostaa painoa painovoimaa vasten tietylle korkeudelle, lisää potentiaalienergiaansa tietyn verran. Siten kellon heiluri ankkurihaarukan 3, räikkärenkaiden 4, räikkäpyörän 1 hampaan 11 ja hampaan 11 kautta välittää painoon tuntematonta alkuperää olevaa energiaa. Sen lähetyksen ja värähtelyjakson neljännen neljänneksen päätyttyä heiluri saatetaan ulos levosta ulkoisen voiman vaikutuksesta. Hän aloittaa seuraavan värähtelyjakson ja painon hänelle välittämän energian vastaanottamisen.

Painon heiluriin välittämä energia sisältää kaksi osaa. Osa siitä kuuluu ihmisen käden maanpinnan yläpuolelle nostaman painon potentiaalienergiaan. Sen toinen osa on "ylimääräinen" energia eli Higgsin energia, joka ulkopuolelta tullessaan heiluriin ei ollut omaa muotoaan eikä se ollut kiinteä energia. Mutta kun palasi painosta heiluriin, se osoittautui vieraassa kiinteässä muodossa, joka kuuluu painon potentiaalisen energian muotoon.

Tämän seurauksena kaksi osaa painon heiluriin siirtämästä energiasta osoittautui olevan. Yksi niistä oli painon potentiaalienergia ja toinen osa "ylimääräistä" energiaa, jonka heiluri vastaanotti ulkopuolelta ei-reifioimattomassa ja ei-kiinteässä muodossa, siirtyi painoon ja sai takaisin painosta sisään. vahvistettu kiinteä muoto. Higgsin energian ruumiillistuvaa kiinteää muotoa voidaan kutsua energiaksi 1, ja Higgsin energian realisoitumatonta kiinteää muotoa energiaksi 2.

"Ylimääräinen" Higgs-energia osoittautui olevan kahdessa tilassa energiatilassa 1 ja energiatilassa 2. Ensimmäisessä tilassa se on kiinteässä muodossa, jonka se on ottanut, ja kuuluu johonkin aineeseen, jolla on tietyt ominaisuudet. Sen ominaisuudet voidaan sekoittaa aineen ominaisuuksiin ja päinvastoin materiaalimuodon ominaisuudet voidaan sekoittaa sen ominaisuuksiin. Toisessa tilassa se on kiinnittämättömässä muodossa, mutta ilmaisee ominaisuutensa kiinteässä todellisessa muodossa ominaisuuksinaan. Molempia ehtoja tulee harkita erikseen.

Kiinteistö 1. Painossa materialisoituneessa muodossa oleva Higgs-energia 1 siirtyy painon vaikutuksesta heiluriin, joka käyttää sitä kitkavoimia vastaan ​​ja muuntaa sen hajoavaksi lämpöenergiaksi.

Kiinteistö 2. Energia 2 tulee Higgsin kentästä nopeasti liikkuvaksi aineeksi, jossa paine laskee vuonna 1738 julkistetun D. Bernoullin periaatteen mukaisesti: “ Neste- tai kaasusuihkussa paine on pieni, jos nopeus on korkea, ja paine on korkea, jos nopeus on pieni. . Aineen paineen aleneminen ilmakehän paineen alapuolelle ei ole täydellinen ilman Higgsin energian pääsyä siihen 2.

Kiinteistö 3. Heilurissa aineettomassa muodossa oleva Higgsin energia 2 materialisoituu siihen, saa aineellisen muodonsa, johon se ei ole kiinni.

Kiinteistö 4. Se pystyy kulkeutumaan häviöttömästi ja ilman kitkaa minkä tahansa kiinteän ainemuodon läpi, muuttuen nesteen ylijuoksuudeksi.

Kiinteistö 5. Sen läsnäolo tai puuttuminen heilurin aineessa ei muuta sen massan ja painon suuruutta. Heilurissa se on läsnä merkityksettömässä, vaikeasti vaikeassa muodossa painottomuuden tilassa.

Kiinteistö 6. Toisaalta ei-kiinteä energia 2 on vastakohta kaikille kiinteälle energiamuodolle. Toisaalta se, saatuaan kiinteän energian muodon, muuttuu siitä erottumattomaksi, muodostaa sen kanssa suhteen, jonka sivut ovat vastakohtien yksikkö.

Kiinteistö 7 . Kiinnittämättömän Higgs-energian siirtyminen heilurin aineesta painon aineeseen ei toteudu painon jatkuvana liikkeenä ylöspäin, vaan painon hyppynä, joka katkaisee sen lepotilan. . Siirtoprosessi on ajoittainen.

omaisuus 8. Higgs-energian siirtyminen heilurin toimesta painoon tapahtuu kovan teräslennon kitkan ja räikkäpyörän hampaan pehmeän pronssin kautta. Tämän seurauksena kulumista ilmenee kovassa teräksessä, mutta se ei esiinny pehmeässä pronssissa. Tämä kokeellinen tosiasia osoittaa, että teräksen läpi kulkeva Higgsin energia pehmentää sitä, tekee siitä pehmeämpää kuin pehmeä pronssi.

Kiinteistö 9. Ulkopuolelta heilurin aineeseen epäolennaisessa muodossa tuleva Higgsin energia ei osoita viskositeettia ja kitkaa. Mutta kun se tulee heilurin sisään materialisoituneessa muodossa, se muuttuu kitkan kautta lämpöenergiaksi heilurin aineessa.

Kuten tiedätte, Louis de Broglie yritti muodostaa yhteyden korpuskkelin liikkeen ja aallon etenemisen välillä kuvitella "korpuskkelin hyvin pieneksi paikalliseksi häiriöksi, joka sisältyy aaltoon" / "Modernin filosofiset kysymykset Fysiikka / Toim. I.V. Kuznetsova, M.E. Omeljanovski. - M., Politizdat, 1958. — s.80/.

De Broglien esimerkkiä noudattaen voidaan kuvitella, että Higgsin energia 2 tulee aaltoon pisteessä C ja pisteessä A painon aineeseen. Se materialisoituu painoon, muuttuu Higgsin energiaksi 1, palaa heilurin aineeseen pisteessä A ja muuttuu heilurissa hajoavaksi lämpöenergiaksi.

Kuvassa näkyvä aaltomuoto 6 puuttuu mekaanisten itsevärähtelyjen ja aaltojen teoriasta. Mutta juuri tämä aaltomuoto osoittaa selvästi, että Higgsin energia on "tarpeellista" sekä heilurin että painon kannalta, koska se on ristiriidassa välttämättömyyden ja riittävyyden periaatteen kanssa. Paljastunut ristiriita vaatii sen ratkaisemista. Olemassa olevien ideoiden ja modernin mekaniikan teorian puitteissa paljastetulla ristiriidalla ei ole ratkaisua. Periaatteen mukaan "kehittynyttä kehoa on helpompi tutkia kuin kehon solua", kehittynyttä kehoa on helpompi tutkia kuin kehittymätöntä. Seinäkellot, kuten kellot, ovat kehittymätöntä kehoa, ja itsekääritty isoisokello Amsterdamin museo on kehittynyt laitos.

Kuva 7

Itsekelautuva isoisän kello eroavat painollisista käämitysseinäkelloista siinä, että niissä olevan heilurin energianlähde ei ole paino, vaan U-muotoisen lasiputken täyttävä glyseriini (kuva 7). Esimerkiksi U-muotoinen lasiputki isoisäkellon heilurin jokaisen värähtelyjakson alussa lähettää heiluriin kaksi kertaa niin paljon energiaa kuin se saa heilurista saman heilurin värähtelyjakson lopussa. . Kellon heilurin värähtelyjen kannalta tällaisella vaihdolla ei ole merkitystä.

Painon korvaaminen glyseriinillä on olennaisen tärkeää mekaanisten itsevärähtelyjen teorialle. Se ratkaisee ristiriidan, jolla ei ole ratkaisua käämittävissä seinäkelloissa, kuten kelloissa. Itsekelautuvassa isoisäkellossa heilurin painoon välittämä Higgsin energia noudattaa välttämättömyyden ja riittävyyden periaatetta. Sen alkuperä tulee täysin selväksi ja sen uudet ominaisuudet löydetään.

Kiinteistö 10. Higgsin energia poistuu Higgsin kentästä erottamattomana momenttiparina. Yksi niistä impulssin muodossa siirtyy glyserolin värähtelyihin ja toinen impulssi heilurin värähtelyihin samanaikaisesti.

Tämä ei ole todisteita vaativa hypoteesi, vaan epäsuorasti löydetty kokeellinen tosiasia. Nämä kaksi momenttia paljastuvat, kun heiluri siirtää ne glyseriiniin ja glyseriini heiluriin.

Higgsin energia pulssiparin muodossa lähtee Higgsin kentästä. Pulssit tulevat erikseen itsevärähtelevään järjestelmään. Toinen heistä menee sen sisään yhdestä paikasta ja toinen impulssi sen toiseen paikkaan. Impulssit vaihtelevat kooltaan. Heilurin glyseriiniin välittämä liikemäärä on puolet glyseriinin heiluriin välittämästä liikemäärästä.

Klassisen mekaniikan moderni teoria "ei huomaa" Amsterdamin museossa yli kaksisataaviisikymmentä vuotta säilytettyjen itsekelautuvien isoisokellojen olemassaoloa. Tämä asenne estää hänen kehitystään. Mutta heti kun hän tunnistaa ja sisällyttää esimerkkinä mekaanisista itsevärähtelyistä itsekelaavat isoisän kellot, hän pakotetaan P. L. Kapitzan mukaan muuttaa , poistu umpikujasta ja kehittää .

Sillä välin esimerkki mekaanisista itsevärähtelyistä ovat käämitys seinäkellot, kuten kellot. Itsevärähtelyn esimerkin korvaaminen itsekelautuvan isoisäkellon esimerkillä ratkaisee ristiriidan, joka odotti ratkaisemista, mutta ei vastaa peruskysymykseen. Yksi ja toiset kellot ovat lahjakkaimpien kelloseppien työtä. Ne ovat kopioita mekaanisista itsevärähtelyistä, joiden alkuperäiset ovat luonnon itsensä luomia. Luonnossa niitä täytyy olla ja niitä voi löytää, jos tarpeeksi tarkkaan katsoo.

Kopio mekaanisista itsevärähtelyistä voi olla korvaamaton apu alkuperäisten löytämisessä. Kelloheiluri on osajärjestelmä, jossa kiinteä materiaali suorittaa värähtelyjä. Siksi alkuperäisessä värähtelyt voidaan suorittaa kiinteällä materiaalilla. Satuin kerran näkemään ohimennen heilurikellon, jonka heiluri oli kiinteää materiaalia, joka oli ripustettu jouseen ja teki pystysuuntaisia ​​värähtelyjä. Tästä syystä voi olla, että alkuperäisen kiinteä materiaali saattaa heilua pystysuunnassa.

Nestemäisen glyseriinin vaihtelut ovat toinen alajärjestelmä, jossa värähtelyjä tapahtuu lasiputken kahdella vastakkaisella puolella erikseen kahden heilurin muodossa. Alkuperäisessä tapauksessa pitäisi odottaa nestevärähtelyjä kahdella vastakkaisella puolella kahden heilurin muodossa. Lasiputken kahdella puolella nestemäinen glyseriini värähtelee pystysuunnassa. Värähtelyjakso alkaa glyserolin läsnäolosta molemmilla puolilla suurimmalla amplitudilla.

Ajanjakson ensimmäisen neljänneksen aikana amplitudit laskevat nollaan. Värähtelyjakson toisella neljänneksellä amplitudit kasvavat maksimiarvoon. Jakson kolmannella neljänneksellä amplitudit laskevat nollaan. Jakson neljännellä neljänneksellä amplitudit nousevat maksimiarvoon. Glyseriinin värähtelyjen alkuperäinen alku voi olla maailman valtameren vuorovesi, ja kellon heilurin värähtelyjen alkuperäinen voi olla maankuoren pystysuuntaiset värähtelyt. Alkuperäinen löydettiin, jonka kopio on Amsterdamin museon itsekelautuva isoisäkello.

Glyseriinin värähtelyt ja isoisän kellojen heiluri voivat olla avuksi alkuperäisen värähtelyjen analysoinnissa, veden värähtelyjen analysoinnissa ja maankuoren värähtelyjen analysoinnissa.

Kuvassa Kuva 7 ei ole työpiirustus itsekelautuvasta isoisäkellosta, vaan vain yksinkertaistettu kaavio, joka on glyseriinin ja heilurin jaksollinen värähtely.

Glyserolin värähtelyjakson ensimmäisen neljänneksen alussa U-muotoisen lasiputken oikealla puolella mäntä 5 on yläraja-asennossa ja putken oikealla puolella oleva mäntä 10 on alarajassa. asemaa.

Molempien mäntien alkuasennot ovat glyseriinin värähtelyjakson alkua. Ne vastaavat glyserolin värähtelyjen maksimiamplitudia. Glyseriini saa heilurista materialisoitunutta Higgs-energiaa, jota se käyttää jonkin aikaa kitkavoimia vastaan.

Oletetaan, että lasiputken vasemmalla puolella mäntä 5 on noussut levosta. Sen amplitudi pienenee, liikkeen nopeus ylhäältä alas kasvaa, glyseriinin paine D. Bernoullin periaatteen mukaan laskee ja tulee pienemmäksi kuin ilmakehän paine. Paineen alenemisen yhteydessä neljännes aineettoman Higgsin energian osasta tulee glyseriiniin ulkopuolelta.

Samanlainen prosessi toteutetaan lasiputken oikealla puolella. Siinä mäntä 10 poistui levosta. Sen amplitudi pienenee, liikkeen nopeus alhaalta ylöspäin kasvaa, paine D. Bernoullin periaatteen mukaan laskee ja tulee pienemmäksi kuin ilmakehän paine. Paineen alenemisen yhteydessä neljännes aineettoman Higgsin energian osasta tulee glyseriiniin ulkopuolelta.

Glyseriiniaikajakson toisella neljänneksellä, sen jälkeen kun amplitudi on laskenut nollaan, männän 5 alla oleva glyseriini jatkaa liikkumista. Sen nopeus laskee, amplitudi kasvaa rajaan asti. Glyseriinin paine nousee D. Bernoullin periaatteen mukaan ilmakehän paineen arvoon, glyseriini menee lepotilaan. Reifioimaton Higgs-energia ei pääse glyseriiniin ulkopuolelta, vaan edellisenä päivänä ulkopuolelta saapunut energia rikastuu siinä.

Samanlainen prosessi tapahtuu lasiputken oikealla puolella. Kun amplitudin suuruus on laskettu nollaan, männän 10 alla oleva glyseriini jatkaa liikettä. Sen nopeus laskee, amplitudi kasvaa. Glyseriinin sisällä oleva paine nousee ilmakehän paineen arvoon, glyseroli menee lepotilaan. Reifioimaton Higgs-energia ei päässyt glyseriiniin ulkopuolelta, ja edellisenä päivänä saatu energia rikastuu siinä.

Ajanjakson kolmannella neljänneksellä lasiputken oikealla puolella oleva glyseriini poistuu lepotilasta, uppoaa alas. Sen amplitudi pienenee, liikkeen nopeus ylhäältä alas kasvaa, paine laskee ja tulee pienemmäksi kuin ilmakehän paine. Paineen alenemisen yhteydessä neljännes aineettoman Higgsin energian osasta tulee glyseriiniin ulkopuolelta.

Samanlainen prosessi suoritetaan lasiputken vasemmalla puolella. Glyseriini poistuu levosta, liikkuu ylös männän alta 5. Sen amplitudi pienenee, liikkeen nopeus kasvaa, paine laskee ja tulee pienemmäksi kuin ilmakehän paine. Paineen alenemisen yhteydessä neljännes aineettoman Higgsin energian osasta tulee glyseriiniin ulkopuolelta.

Jakson neljännellä neljänneksellä lasiputken oikealla puolella männän 10 alla glyseriini jatkaa liikettä alaspäin. Sen nopeus laskee, amplitudi kasvaa. Glyseriinin sisällä oleva paine nousee ilmakehän paineeseen. Reifioimaton Higgs-energia ei päässyt glyseriiniin ulkopuolelta, ja edellisenä päivänä saatu energia rikastuu siinä. Glyseriini menee lepotilaan.

Samanlainen prosessi toteutetaan liikuttamalla glyseriiniä lasiputken vasemmalla puolella männän 5 alla. Glyseriini jatkaa liikkumista ylöspäin. Sen nopeus laskee, amplitudi kasvaa. Glyseriinin sisällä oleva paine nousee ilmakehän paineeseen. Reifioimaton Higgs-energia ei päässyt glyseriiniin ulkopuolelta, ja edellisenä päivänä saatu energia rikastuu siinä. Glyseriini ylemmässä ääriasennossa menee lepotilaan. Koko kuluneen ajanjakson aikana heilurin Higgs-energiaa ruumiillistaa glyseriini, joka on 2 kertaa suurempi kuin glyseriinin heilurin saman ajan sisältämä Higgs-energia.

Glyseriini lopettaa värähtelyjaksonsa levossa hieman aikaisemmin kuin heiluri. Heiluri työntää takaisinkytkentälaitteen avulla glyseriinin levosta, siirtää materialisoituneen Higgs-energian siihen ja päättää värähtelyjaksonsa levossa. Glyseriini, saatuaan materialisoituneen Higgs-energian heilurista, työntää heilurin levosta takaisinkytkentälaitteen avulla, siirtää materialisoituneen Higgs-energian siihen ja aloittaa yhdessä heilurin kanssa toisen värähtelyjakson.

Toinen ajanjakso, joka toistaa tarkalleen ensimmäisen ajanjakson, on vain glyseriinin ja heilurin värähtelyjä varten. Itsekelautuville isoisäkelloille toinen ajanjakso on saman ajanjakson toinen puolisko. Ensimmäisen glyserolin ja heilurin värähtelyjakson jälkeen Higgsin energia ei mene ulos ulkoiseen ympäristöön, vaan jää isoisäkelloon ja siirtyy alajärjestelmästä toiseen. Toisella ajanjaksolla se on läsnä kellossa, ja vasta sen lopussa se palaa lämpöenergian muodossa Higgsin kenttään täydentäen koko piirinsä.

Kuva 8 esittää ruumiillistumatonta Higgsin energiaa 1, joka tulee glyseroliin kohdassa A. Värähtelyjakson aikana se on glyserolissa ja päättää glyserolin värähtelyjakson pisteessä C, joka on toisen yhteinen alku. aallonpituus ja glyserolin toinen värähtelyjakso. Toisella jaksolla se on materialisoituneessa muodossa heilurin aineessa ja heiluri käyttää sitä kitkavoimia vastaan. Kohdassa E se jättää heilurin aineen lämpöenergian muodossa ja hajoaa ulkoiseen ympäristöön.

Kuvassa 8 näkyy jähmettämätön Higgsin energia 2. Se tulee heilurin ulkopuolelta pisteestä E. Ensimmäisen värähtelyjakson aikana se on heilurissa ja päättää jakson pisteessä C, joka on toisen yhteinen alku. aallonpituus ja toinen värähtelyjakso. Toisella jaksolla se on materialisoituneessa muodossa glyseriiniaineessa, ja glyseriini käyttää sitä kitkavoimia vastaan. Kohdassa A se jättää glyseriinin ulos lämpöenergian muodossa ja hajoaa ulkoiseen ympäristöön.

Glyseriinin ja heilurin kaksi värähtelyjaksoa täydentävät toisiaan ja muodostavat yhden itsekelautuvan isoisäkellon värähtelyjakson. Tämä värähtelyjakso voidaan yhdistää toiseen värähtelyjaksoon, joka sisältää yhden samanlaisen mekaanisen itsevärähtelevän järjestelmän kahden alijärjestelmän kaksi värähtelyjaksoa.

Yksi sen alajärjestelmistä on esimerkiksi valtamerten vesien laskut ja virtaukset, ja sen toinen alajärjestelmä on valtamerten vesien alla olevan maapallon värähtelyt. Sen toinen osajärjestelmä on maankuoren tai valtamerten kulhojen vaihtelut.

Vuoksi ja luode . Vuorovedet ovat säännöllisiä pystysuuntaisia ​​vaihteluita maailman valtamerten tai merien pinnassa. Ne ilmestyvät päivän aikana kahden veden pinnan "pullistumana" maan halkaisijan vastakkaisissa päissä päiväntasaajan lähellä. Yksi pari "turvotusta" esiintyy samanaikaisesti päivän ensimmäisellä puoliskolla ja toinen pari - päivän toisella puoliskolla. Päiväntasaajan alueella vedenpinnan vastakkaisilla puolilla vuorovesi muuttuu laskuvedeksi neljännesvuorokaudessa ja laskuvedeksi samassa ajassa.

Kaikista kuuluisista vuorovesitieteilijöistä vain Galileo teki nerokkaan johtopäätöksen, että hän uskoi niin vuorovedet johtuvat maan pyörimisestä . Mutta hänen johtopäätöksensä unohdettiin ja on sellaisena tähän päivään asti. Galileon löytämä johdannainen voidaan nyt löytää uudelleen.

Oletetaan, että maapallon vastakkaisilla puolilla valtamerten vesien pinnalla on visuaalisesti havaittu kaksi vuorovettä, joiden yhtäläisillä amplitudeilla on maksimikorkeus. Toista vuorovedestä kutsutaan vasemmaksi ja toista vuorovedeksi oikeaksi. Tarkastellaanpa ensin vasemman vuoroveden käyttäytymistä.

Henkisesti harkittu vuorovesi on muodoltaan maailmanmeren vedenpinnan "turvotus" päiväntasaajan alueella. "Turvotusta" kutsutaan muuten vuorovesikyhmyksi tai täyteen veteen. Kolmen tunnin sisällä vuorokaudenajasta vuorovesikumpun korkein kohta laskeutuu pisteeseen, jota kutsutaan amplitudiksi, joka vastaa mekaanisten värähtelyjen amplitudin nolla-arvoa. Kolmessa tunnissa vuorovesikumpun amplitudi laskee, sen pinnan liikenopeus ylhäältä alas kasvaa, paine vuorovesikumpun sisällä D. Bernoullin periaatteen mukaisesti laskee ja tulee pienemmäksi kuin ilmakehän paine. Paineen alenemisen vuoksi neljännes aineettoman Higgsin energian osuudesta tulee ulkopuolelta vuorovesikumpun vesimassaan.

Samanlainen prosessi tapahtuu maapallon oikealla puolella, maailman valtameren vedenpinnalla, jolla on sama vuorovesikumppanuus, jolla on sama korkeus, amplitudi ja korkein huippu. Vuorovesikumppan vapautumisen jälkeen se laskeutuu. Sen amplitudi pienenee, liikkeen nopeus kasvaa, paine sen sisällä D. Bernoullin periaatteen mukaan laskee ja tulee pienemmäksi kuin ilmakehän paine. Paineen alenemisen vuoksi neljännes aineettoman Higgsin energian osuudesta tulee ulkopuolelta vuorovesikumpun vesimassaan.

Ajanjakson toisella neljänneksellä maapallon vasemmalla puolella maailman valtamerten pinnalla vuoroveden pullistuman vesimassa jatkaa liikkumista alaspäin. Kun vuoroveden pullistuman vesimassa on kulkenut amhidromisen pisteen läpi, se muuttuu aallonpohjan vesimassaksi. Sen syvenemisnopeus laskee, amplitudi kasvaa ja paine aallonpohjan vesimassassa nousee D. Bernoullin periaatteen mukaisesti ilmakehän paineen arvoon. Tästä syystä materialisoitumaton Higgs-energia ei siirry ilmaympäristöstä vesiympäristöön, vaan siihen edellisenä päivänä tullut materialisoitumaton Higgs-energia ruumiillistuu vesiympäristöön.

Samanlainen prosessi tapahtuu maapallon oikealla puolella valtamerten pinnalla. Kun vuoroveden pullistuman vesimassa on kulkenut amhidromisen pisteen läpi, se muuttuu aallonpohjan vesimassaksi. Sen syvenemisnopeus laskee, amplitudi kasvaa ja paine aallonpohjan vesimassassa nousee D. Bernoullin periaatteen mukaisesti ilmakehän paineen arvoon. Tästä syystä materialisoitumaton Higgs-energia ei siirry ilmaympäristöstä vesiympäristöön, vaan siihen edellisenä päivänä tullut materialisoitumaton Higgs-energia ruumiillistuu vesiympäristöön.

Neljänneksessä vuorokaudessa molemmat maailman valtamerten pinnalla, maapallon halkaisijan vastakkaisissa päissä, päiväntasaajan alueella, muuttuivat vuorovesikumpuiksi samanaikaisesti ja vastaavasti kahdeksi aallonpohjaksi. Vuorovedet muuttuivat vuorovediksi ja tämän muuntamisen aikana ne ottivat puolet ei-materialisoituneesta Higgs-energiasta materialisoituakseen vesimassaan.

Ajanjakson kolmannella neljänneksellä ajattelemme mielessämme vedenpinnan vähimmäistasoa laskuveden aikaan, jota muuten kutsutaan matalaksi vedeksi. Kolmen tunnin aikana vuorokaudenajasta aallonpohjan alin kohta kohoaa amplitudiksi kutsuttuun pisteeseen, joka vastaa mekaanisten värähtelyjen amplitudin nolla-arvoa. Aallon amplitudi pienenee, aallonpinnan nousunopeus kasvaa, paine nousevan vesimassan sisällä D. Bernoullin periaatteen mukaan laskee ja tulee pienemmäksi kuin ilmakehän paine. Paineen alenemisen yhteydessä neljännes aineettoman Higgsin energian osuudesta tulee ulkopuolelta aallonpohjan vesimassaan. Ajanjakson kolmannen neljänneksen lopussa aallonpohjan pinta saavuttaa amphidromisen pisteen suurimmalla lisääntyneellä nopeudella.

Samanlainen prosessi tapahtuu maapallon oikealla puolella valtamerten pinnalla. Kulkiessaan amhidromisen pisteen läpi aallonpohjan vesimassa muuttuu vuoroveden pullistuman vesimassaksi. Sen nousunopeus laskee, amplitudi kasvaa ja paine vuorovesikumpun vesimassassa nousee D. Bernoullin periaatteen mukaisesti ilmakehän paineen arvoon. Tästä syystä aineeton Higgs-energia ei siirry ilmakehän ympäristöstä vuoroveden kyhmyn vesiympäristöön, ja siihen edellisenä päivänä tullut ei-aineellinen Higgs-energia ruumiittuu vesiympäristöön.

Neljännesvuorokaudessa maailman valtamerten pinnalla päiväntasaajalla, maapallon vastakkaisilla puolilla sijaitsevat molemmat aallonpohjat muuttuivat samanaikaisesti kahdeksi vuorovesikumpuksi. Tämän kierron aikana molemmat vuoroveden kohoumat ottivat puolet ei-aineellisesta Higgsin energiasta materialisoituakseen vedessä.

Kuluneen ajan seurauksena päiväntasaajan alueella, maan halkaisijan vastakkaisissa päissä sijaitsevan veden pinnan kaksi vuorovesikourua muuttuivat kahdeksi aallonpohjaksi ja sen jälkeen kahdesta vuorovesikourusta kahdeksi vuoroveden kouruksi. Vuorovedet muuttuessa vuorovediksi ja vuorovedet laskuvediksi niissä oleva vesi otti ulkopuolelta sisäänsä tietyn määrän aineetonta Higgsin energiaa. Vedessä hän materialisoitui, otti muotonsa ja sai uuden laadun.

Toisella ajanjaksolla Higgsin energian molemmat osat ovat läsnä integraalin itseään toistuvan elävän järjestelmän alajärjestelmissä. Ja vasta sen lopussa ne palaavat lämpöenergian muodossa Higgsin kenttään täydentäen koko piirinsä.

Kuva 8 esittää ruumiillistumatonta Higgsin energiaa 1, joka tulee veteen kohdassa A. Värähtelyjakson aikana se on vedessä ja päättää veden värähtelyjakson pisteeseen C, joka on toisen ja toisen aallonpituuden yhteinen alku. veden värähtelyjakso. Toisella jaksolla se on materialisoituneessa muodossa maankuoren substanssissa ja käyttää sitä kitkavoimia vastaan. Pisteessä E, maankuoren syvyyksissä, se viipyy, kerääntyy ja nostaa maan aineen lämpötilaa.

Kuvassa 8 näkyy myös ei-aineellinen Higgsin energia 2. Se tulee ulkopuolelta maankuoreen pisteessä E. Ensimmäisen värähtelyjakson aikana se on läsnä maankuoressa ja päättyy pisteeseen C, joka on toisen aallonpituuden ja toisen värähtelyjakson yhteinen alku. Toisella jaksolla se esiintyy materialisoituneessa muodossa kohoumien ja painaumien muodossa ekvatoriaalisella alueella maapallon vastakkaisilla puolilla. Vesimassa käyttää sitä kitkavoimia vastaan.

Kuvassa 8 pisteessä A se viipyy vedessä lämpöenergian muodossa ja lämmittää sitä nostaen sen lämpötilaa. Molempien alajärjestelmien, veden ja maankuoren, kaksi värähtelyjaksoa, jotka täydentävät toisiaan, muodostavat yhden luonnon itsensä lisääntyvän elävän järjestelmän värähtelyjakson. Yksi sen alajärjestelmistä on esimerkiksi Maailman valtameren vesien lasku ja virtaus, ja sen toinen alajärjestelmä on maankuoren vaihtelut.

Kaikki Higgs-energian ominaisuudet, jotka ilmenivät glyserolin värähtelyissä ja itsekelautuvien isoisokellojen heilurissa, ilmenevät maankuoren värähtelyjen vuorovaikutuksessa ja laskussa. Merisurffaajien kosketuksessa kivisiin merenrantoihin näkyy kivillä ja kallioilla työskentelyä: hiekkaa, soraa sileillä suurilla pyöristetyillä kivillä.

Vedessä ei voi olla tuotantoa.

Suhteen molemmat osapuolet käyttävät ruumiillistuvaa Higgsin energiaa kitkavoimia vastaan ​​ja muuttuvat lämpöenergiaksi.

Lämpöenergiaa imee vesi, joka muodostaa lämpimän Golfvirran Atlantin valtamerellä. Maan syvyyksissä oleva lämpö, ​​laskettuna useiden kilometrien ajan, nostaa maankuoren aineen lämpötilaa, kerääntyy ja tulee lopulta pintaan vulkaanisen toiminnan muodossa.

Golfvirta ei voi pysäyttää olemassaoloaan, mutta se voi muuttaa virtauksensa lentorataa. Ja tulivuoren toiminta maan päällä ei voi kadota. "Unineet" vanhat tulivuoret voivat herätä ja uusia maanjäristyksiä ja tulivuoria voi ilmaantua.

Islannissa on kymmeniä aktiivisia ja lepotilassa olevia tulivuoria, jotka ovat hajallaan ympäri maata. Kuumat lämpölähteet lämmittävät pääkaupungin Reykjavikin taloja. Kuumia lähteitä on ryhmissä, joita on noin 250, joista 7 tuhatta. Jotkut lähteet heittävät vettä pintaan, tulistettua maanalaisissa "kattiloissa" 7500 asteeseen asti.

Islannin esimerkissä tulivuorten ja lämpölähteiden lämpöenergia kuuluu Higgsin kenttään. Aluksi se tulee siitä valtamerten alamäkiin. Näistä se siirtyy maankuoren värähtelyihin, joissa se muuttuu lämpöenergiaksi vastoin termodynamiikan toista pääsääntöä: on mahdotonta prosessia, jossa lämpö siirtyisi spontaanisti kylmemmistä kappaleista kuumempiin kappaleisiin.

Lyhyesti sanottuna nerokas kelloseppä kopioi isoisäkellon toiminnan luonnosta itsestään käyttämällä esimerkkiä Maailman valtameren ja maankuoren ylemmän vesikerroksen mekaanisista itsevärähtelyistä.

Mielestäni Keplerin alullepanema moderni teoria lasku- ja virtauksesta on virheellinen. Syy siihen, että vuorovesi on hyvin lähellä totuutta, on Galileon johtopäätös, joka piti niitä Maan päivittäisen pyörimisen syynä. Esimerkkinä aallosta, Golfvirran valtamerivirran lämpövaikutuksista ja Maan vulkaanisesta aktiivisuudesta voidaan arvioida Higgsin kentän ehtymätön energia ja sen ikuinen kiertokulku Maan kosmisen elämän prosessissa.

Jokaisen puolipäiväisen ajanjakson aikana Maailmanmeren tietyn kokoinen vesimassa, lasku- ja virtausprosessissa, vastaanottaa ulkopuolelta osan aineettomasta ja kiinteästä Higgsin energiasta, jolla on vakioarvo. Se materialisoituu veteen ja on valmis siirtymään maankuoreen jakson lopussa. Saman ajanjakson aikana sama massa aallokkoa sisältää puolet aineellisesta Higgsin energiasta. Se siirtyy maankuoren aineesta vesiaineeseen ylläpitääkseen vuoroveden energiaa ja kyhmyn maksimikorkeutta puolipäiväisen ajanjakson lopussa.

Lopulta puolet vesiaineen sisältämästä Higgs-energiasta muuttuu sen jälkeen, kun sitä on käytetty kitkavoimia vastaan, lämpöenergiaksi. Se nostaa veden lämpötilaa. Saattaa kuitenkin olla tapauksia, joissa puolet aineellisesta Higgs-energiasta on vedessä erityistilassa jonkin aikaa. Ruumiillisuutena se on minkä tahansa kokoisen ja muotoisen vesimöykkyissä. Se voi olla kahden kohteen tai neljän tai kuuden objektin muodossa yhdessä ryhmässä. Vesi- ja energiapaakut voivat yhdistyä ja erottua, olla levossa ja liiketilassa, olla yhdessä ja erikseen, olla liiketilassa, painottomuudessa, liikkua ilman kitkaa, mihin tahansa suuntaan ja millä tahansa nopeudella.

Esineet voivat sukeltaa kuuden kilometrin syvyyteen sekunneissa ja uida syvyyksistä veden pintaan sekunneissa. Esineet voivat liikkua vastakkaisiin suuntiin, välittömästi valtavalla nopeudella, siirtyä liiketilasta lepotilaan ja poistua välittömästi lepotilasta.

Kohteet voivat olla pituudeltaan, leveydeltään ja korkeudeltaan kymmeniä metrejä, katoavat hetkessä yhteen paikkaan ja ilmestyvät toiseen paikkaan pienempiä tai suurempia määriä. Paikantimen tulisi kiinnittää täysin nämä lasku- ja virtausveteen materialisoituneiden Higgsin energiapakkausten ominaisuudet.

Mikään maan päällä oleva teknologia ei vielä pysty upottamaan ja nostamaan syvällä istuvia ajoneuvoja kuuden kilometrin sisällä sekunneissa, ja aallokko voi tehdä tämän.

Yllä oleva painike "Osta paperikirja" Voit ostaa tämän kirjan toimituksilla koko Venäjälle ja vastaavia kirjoja parhaaseen hintaan paperimuodossa virallisten verkkokauppojen Labyrinth, Ozon, Bukvoed, Chitai-gorod, Litres, My-shop, Book24, Books.ru verkkosivuilta.

Napsauttamalla "Osta ja lataa e-kirja" -painiketta voit ostaa tämän kirjan sähköisessä muodossa virallisesta LitRes-verkkokaupasta ja ladata sen sitten Litersin verkkosivuilta.

Napsauttamalla "Etsi samanlaista sisältöä muilta sivustoilta" -painiketta voit etsiä samanlaista sisältöä muilta sivustoilta.

Yllä olevista painikkeista voit ostaa kirjan virallisista verkkokaupoista Labirint, Ozon ja muista. Voit myös etsiä aiheeseen liittyviä ja vastaavia materiaaleja muilta sivustoilta.

Nimi: Fysiikka - Viitemateriaalit - Oppikirja opiskelijoille.

Tämä käsikirja tarjoaa lyhyen mutta melko täydellisen esityksen koulun fysiikan kurssista 7.–11. luokilla. Se sisältää kurssin pääosat: "Mekaniikka", "Molekyylifysiikka", "Elektrodynamiikka", "Värähtelyt ja aallot", "Kvanttifysiikka". Jokainen osa päättyy kappaleisiin "Esimerkkejä ongelmanratkaisusta" ja "Ongelma itsenäiseen ratkaisuun", jotka ovat välttämätön osa fysiikan opiskelua. Kirjan lopussa olevassa "Liitteissä" on kirjailijan kokoama mielenkiintoinen lähdemateriaali. Hakuteos voi olla hyödyllinen lukiolaisille ja ylioppilaille itseopiskeluun, kun toistetaan aiemmin opittua materiaalia ja valmistaudutaan fysiikan loppukokeeseen. Erillisessä kappaleessa varattu materiaali vastaa pääsääntöisesti yhtä koelipun kysymystä. Käsikirja on tarkoitettu oppilaitosten opiskelijoille.

mekaaninen liike.
Kappaleen mekaaninen liike on sen aseman muutos avaruudessa suhteessa muihin kappaleisiin ajan kuluessa.

Mekaniikka tutkii kappaleiden mekaanista liikettä. Mekaniikan osaa, joka kuvaa liikkeen geometrisia ominaisuuksia ottamatta huomioon kappaleiden massoja ja vaikuttavia voimia, kutsutaan kinematiikaksi.

Polku ja liike. Linjaa, jota pitkin kappaleen piste liikkuu, kutsutaan liikkeen radaksi. Reitin pituutta kutsutaan kuljetuksi poluksi. Vektoria, joka yhdistää liikeradan alku- ja loppupisteet, kutsutaan siirtymäksi.

Sisältö
mekaaninen liike. 4
2. Tasaisesti kiihdytetty liike. kahdeksan
3. Tasainen liike ympyrässä 12
4. Newtonin ensimmäinen laki. neljätoista
6. Vahvuus. kahdeksantoista
7. Newtonin toinen laki. yhdeksäntoista
8. Newtonin kolmas laki. 20
9. Universaalin painovoiman laki. 21
10. Paino ja painottomuus. 24
11. Kappaleiden liikkuminen painovoiman vaikutuksesta. 26
12. Kimmoisuuden vahvuus. 28
13. Kitkavoimat. 29
14. Kappaleiden tasapainon ehdot. 31
15. Hydrostaattiset elementit. 35
16. Liikemäärän säilymisen laki. 40
17. Suihkukoneisto. 41
18. Mekaaninen työ. 43
19. Kineettinen energia. 44
20. Potentiaalinen energia. 45
21. Energian säilymisen laki mekaanisissa prosesseissa. 48
Esimerkkejä ongelmanratkaisusta. 56
Tehtävät itsenäiseen ratkaisuun.

Fysiikka. Opiskelijan käsikirja. Kabardin O.F.

M.: 2008. - 5 75 s.

Käsikirja tiivistää ja systematisoi koulun fysiikan kurssin perustiedot. Se koostuu viidestä osasta; "mekaniikka", "molekyylifysiikka", "elektrodynamiikka", "värähtelyt ja aallot", "kvanttifysiikka". Annetaan suuri määrä yksityiskohtaisesti kehitettyjä tehtäviä, annetaan tehtäviä itsenäiseen ratkaisuun.

Kirja on korvaamaton apulainen uuden materiaalin opiskelussa ja lujittamisessa, käsiteltyjen aiheiden toistamisessa sekä kokeisiin, koulun loppukokeisiin ja minkä tahansa yliopiston pääsykokeisiin valmistautumiseen.

Muoto: pdf

Koko: 20,9 Mt

Ladata: drive.google

SISÄLTÖ
MEKANIIKKA
1. Mekaaninen liike 7
2. Tasaisesti kiihdytetty liike 14
3. Tasainen liike ympyrässä ..., 20
4. Newtonin ensimmäinen laki 23
5. Kehon paino 26
6. Vahvuus 30
7. Newtonin toinen laki 32
8. Newtonin kolmas laki 34
9. Painovoimalaki 35
10. Paino ja painottomuus 40
11. Kappaleiden liikkuminen painovoiman vaikutuksesta. 43
12. Joustovoima 46
13. Kitkavoimat 48
14. Kappaleiden tasapainon ehdot 52
15. Hydrostaattiset elementit. . 58
16. Liikemäärän säilymislaki 64
17. Suihkukoneisto 67
18. Mekaaniset työt 70
19. Kineettinen energia 72
20. Potentiaalinen energia 73
21. Energian säilymisen laki mekaanisissa prosesseissa 79
Esimerkkejä ongelmanratkaisusta 90
Tehtävät itsenäiseen ratkaisuun 104
MOLEKULAARINEN FYSIIKKA
22. Molekyylikinetiikan teorian pääkohdat ja niiden kokeellinen perustelu 110
23. Molekyylien massa 115
24. Ihanteellisen kaasun molekyylikineettisen teorian perusyhtälö 117
25. Lämpötila on molekyylien 119 keskimääräisen kineettisen energian mitta
26. Ihanteellisen kaasun tilayhtälö 126
27. Nesteiden ominaisuudet 131
28. Haihtuminen ja kondensaatio 135
29. Kiteiset ja amorfiset kappaleet 140
30. Kiinteiden aineiden mekaaniset ominaisuudet 143
31. Termodynamiikan ensimmäinen pääsääntö 148
32. Lämmön määrä 152
33. Työskentele kaasun tilavuuden muutoksella 155
34. Lämpökoneiden toimintaperiaatteet. . 159
35. Lämpömoottorit 171
Esimerkkejä ongelmanratkaisusta 183
Tehtävät itsenäiseen ratkaisuun 196
ELEKTRODYNAMIIKKA
36. Sähkövarauksen säilymislaki. . 200
37. Coulombin laki 205
38. Sähkökenttä 207
39. Työskentele siirtäessäsi sähkövarausta sähkökentässä 214
40. Potentiaali 215
41. Aine sähkökentässä 221
42. Sähkökapasiteetti 224
43. Ohmin laki 229
44. Sähkövirta metalleissa 237
45. Sähkövirta puolijohteissa .... 241
46. ​​Puolijohteet 246
47. Sähkövirta elektrolyyteissä 256
48. Elektronin 259 löytäminen
49. Sähkövirta kaasuissa 264
50. Sähkövirta tyhjiössä 271
51. Magneettikenttä 277
52. Lorentzin voima 283
53. Aine magneettikentässä 287
54. Sähkömagneettinen induktio 290
55. Itseinduktio 297
56. Tiedon magneettinen tallennus 301
57. DC Machine 305
58. Sähköiset mittauslaitteet 309
Esimerkkejä ongelmanratkaisusta 312
Tehtävät itsenäiseen ratkaisuun 325
VÄRINNÄT JA AALLOT
59. Mekaaninen tärinä 330
60. Harmoniset värähtelyt 334
61. Energianmuutokset mekaanisten värähtelyjen aikana 337
62. Värähtelyjen leviäminen elastisessa väliaineessa 342
63. Ääniaallot 344
64. Aaltojen heijastus ja taittuminen 347
65. Aaltojen häiriö, diffraktio ja polarisaatio 352
66. Vapaat sähkömagneettiset värähtelyt. . . 358
67. Vaimentamattomien sähkömagneettisten värähtelyjen itsevärähtelevä generaattori 362
68. Vaihtovirta 366
69. Aktiivinen vastus AC-piirissä 370
70. Induktanssi ja kapasitanssi vaihtovirtapiirissä 372
71. Resonanssi sähköpiirissä 376
72. Muuntaja 378
73. Sähkömagneettiset aallot 381
74. Radioviestinnän periaatteet 387
75. Sähkömagneettisten aaltojen energia 402
76. Ideoiden kehittäminen valon luonteesta. 404
77. Valon heijastus ja taittuminen 407
78. Valon aaltoominaisuudet 411
79. Optiset instrumentit 416
80. Sähkömagneettisen säteilyn spektri 429
81. Suhteellisuusteorian elementit 433
Ongelmanratkaisuesimerkkejä 445
Tehtävät itsenäiseen ratkaisuun 454
KVANTTIFYSIIKKA
82. Valon kvanttiominaisuudet 458
83. Todisteet atomien monimutkaisesta rakenteesta. 472
84. Bohrin kvanttipostulaatit 478
85. Laser 484
86. Atomiydin 489
87. Radioaktiivisuus 496
88. Ydinsäteilyn ominaisuudet 501
89. Kokeellinen menetelmä varautuneiden hiukkasten havaitsemiseksi 505
90. Uraanin ydinfissioketjureaktio 510
91. Alkuainehiukkaset 517
Esimerkkejä ongelmanratkaisusta 526
Tehtävät itsenäiseen ratkaisuun 533
SOVELLUKSET
Vastaukset itsenäisen ratkaisun tehtäviin 536
Fysikaaliset vakiot 539
Kiinteiden aineiden mekaaniset ominaisuudet 540
Kyllästetyn vesihöyryn paine p ja tiheys p eri lämpötiloissa t 541
Kiinteiden aineiden lämpöominaisuudet 542
Metallien sähköiset ominaisuudet 543
Eristeiden sähköiset ominaisuudet 544
Atomiytimien massat 545
Voimakkaat viivat elementtien spektrissä aallonpituuden 546 mukaan järjestettyinä
Fysikaaliset suureet ja niiden yksiköt SI... . 547
SI-etuliitteet kerrannais- ja osakertojen muodostamiseksi 555
Kreikan aakkoset 555
Indeksi 557
Nimiindeksi 572
Suositeltu luku 574

Annotaatio kirjaan/käsikirjaan valmistelua varten:

Ehdotettu käsikirja on tarkoitettu valmistautumaan yhtenäiseen fysiikan valtiontutkintoon ja fysiikan pääsykokeisiin korkeakouluihin.

Kirja sisältää tarvittavan teoreettisen ja käytännön materiaalin, joka täyttää vaaditut koulutusvaatimukset. Ensimmäinen luku sisältää kaikki koulun fysiikan kurssin peruskäsitteet, fysikaaliset lait ja kaavat. Toinen luku sisältää 20 vaihtoehtoa fysiikan todellisiin USE-testeihin. Kolmas luku on kokoelma tehtäviä, jotka on valittu vaikeustasojen mukaan kullekin aiheelle. Kaikissa testeissä ja tehtävissä on vastaukset.

Käsikirja on suunnattu ensisijaisesti jatko-opiskelijoille, mutta se on erittäin hyödyllinen myös opettajille ja ohjaajille valmistaessaan opiskelijoita fysiikan kokeen läpäisemiseen.

Sisällysluettelo:

LUKU I. TEOREETTINEN MATERIAALI KÄYTTÖÖN

1. Mekaniikka;
   1. kinematiikka;
   2. Dynamiikka;
   3. Säilytyslainsäädäntö;
   4. Statiikka;
   5. Hydrostatiikka;
2. Termodynamiikka;
3. Sähkö ja magnetismi;
   1. Sähköstaattiset tuotteet;
   2. DC;
   3. Magneettikenttä. Elektromagneettinen induktio;
4. Tärinä ja aallot;
5. Optiikka;
6. Kvanttifysiikka;
7. Lyhyet viitetiedot;

LUKU II. KOULUTUKSET KÄYTTÖÖN VALMISTELUTTA VARTEN

• Vaihtoehto 1;
• Vaihtoehto 2;
• Vaihtoehto 3;
• Vaihtoehto 4;
• Vaihtoehto 5;
• Vaihtoehto 6;
• Vaihtoehto 7;
• Vaihtoehto 8;
• Vaihtoehto 9;
• Vaihtoehto 10;
• Vaihtoehto 11;
• Vaihtoehto 12;
• Vaihtoehto 13;
• Vaihtoehto 14;
• Vaihtoehto 15;
• Vaihtoehto 16;
• Vaihtoehto 17;
• Vaihtoehto 18;
• Vaihtoehto 19;
• Vaihtoehto 20;
• Vastaukset;

LUKU III. TEHTÄVIEN KERÄYS

1. Osa 1 KÄYTTÖ
   1. Mekaniikka;
   2. Molekyylifysiikka. Kaasulait;
   3. Termodynamiikka;
   4. Sähkö ja magnetismi;
   5. Tärinä ja aallot;
   6. Optiikka;
   7. Erityinen suhteellisuusteoria;
   8. Kvanttifysiikka;
2. Osa 2 KÄYTTÖ
   1. Mekaniikka;
   2. Molekyylifysiikka. Kaasulait;
   3. Termodynamiikka;
   4. Sähkö ja magnetismi;
   5. Tärinä ja aallot;
   6. Optiikka;
   7. Erityinen suhteellisuusteoria;
   8. Kvanttifysiikka;

TEHTÄVÄT 29-32 KÄYTTÖ:

1. Mekaniikka;
2. Molekyylifysiikka. Kaasulait;
3. Termodynamiikka;
4. Sähkö ja magnetismi;
5. Tärinä ja aallot;
6. Optiikka;
7. Erityinen suhteellisuusteoria;
8. Kvanttifysiikka;

VASTAUKSET TEHTÄVÄKOKOONSAAN

• kokeen osa 1;
• kokeen osa 2;
• Tehtävät 29-32 KÄYTTÖ.

Lataa ilmaiseksi kokoelma tehtäviä / käsikirja "USE 2016. Physics. Asiantuntija" PDF-muodossa:

Muita löydät vanhempainklubimme samannimisestä osiosta.

Kaikki kirjat on tallennettu "Yandex.Disk" -levyllemme, ja niiden lataamisesta veloitetaan maksu, samoin kuin virukset ja muut ikävät asiat.

O.F. Kabardin "USE 2016. Fysiikka. Asiantuntija» (PDF) muokkasi viimeksi: 18. huhtikuuta 2016, tekijä Koskin

Aiheeseen liittyviä julkaisuja:

Kirjan huomautus - kokoelma kokeita: Ehdotetut kattavat testit, mukaan lukien avoimet ja suljetut matematiikan tehtävät. maailma ympärillä, venäjän kieli, ...

Annotaatio tehtävä-/harjoituskokoelmaan Tämä käsikirja sisältää ratkaisuja kaikkiin kokeneempiin ja monimutkaisempiin testitehtäviin, kaikkiin tehtäviin ...

Kirjan huomautus / tehtäväkokoelma: USE-työpaja venäjän kielellä on tarkoitettu sekä luokkatyöhön että ...

Annotaatio tehtäväkokoelmaan valmistautumista varten: Tässä kirjassa esitettävän materiaalin tarkoituksena on muodostaa kestäviä taitoja perusongelmien ratkaisemisessa ...

Kirjan huomautus / valmistelutehtävien kokoelma: Tämä käsikirja on tarkoitettu valmistautumaan luokan 9 opiskelijoiden valtion loppututkintoon ...

Annotaatio kirjaan / kokoelma tehtäviä valmistautumista varten: Uusi oppikirja ...

Kirjan huomautus / tehtäväkokoelma: Kirja on osoitettu ylioppilaille valmistautumaan matematiikan OGE:hen. Julkaisu sisältää: tehtävät...

Valmisteluoppaan huomautus Tämän kirjan päätavoite on valmistaa lukiolaisia ​​askel askeleelta läpäisemään englannin peruskokeen ...

18.04.2016