Sähköinen läpäisevyys
Sähköinen permittiivisyys on arvo, joka kuvaa kondensaattorin levyjen väliin asetetun dielektrin kapasitanssia. Kuten tiedät, litteän kondensaattorin kapasitanssi riippuu levyjen pinta-alasta (mitä suurempi levyjen pinta-ala, sitä suurempi kapasitanssi), levyjen välisestä etäisyydestä tai levyjen paksuudesta. dielektristä (mitä paksumpi eriste, sitä pienempi kapasitanssi), sekä eristeen materiaalille, jonka ominaispiirre on sähköinen läpäisevyys.
Numeerisesti sähköinen läpäisevyys on yhtä suuri kuin kondensaattorin kapasitanssin suhde mihin tahansa saman ilmakondensaattorin eristeeseen. Kompaktien kondensaattoreiden luomiseksi on käytettävä eristeitä, joilla on korkea sähköinen läpäisevyys. Useimpien eristeiden sähköinen permittiivisyys on useita yksikköjä.
Tekniikassa on saatu eristeitä, joilla on korkea ja erittäin korkea sähköinen läpäisevyys. Niiden pääosa on rutiilia (titaanidioksidia).
Kuva 1. Väliaineen sähköinen läpäisevyys
Dielektrinen häviökulma
Artikkelissa "Dielektriikat" analysoimme esimerkkejä eristeen sisällyttämisestä tasa- ja vaihtovirtapiireihin. Kävi ilmi, että todellinen dielektri, kun se toimii vaihtojännitteen muodostamassa sähkökentässä, vapauttaa lämpöenergiaa. Tässä tapauksessa absorboitua tehoa kutsutaan dielektrisiksi häviöiksi. Artikkelissa "Kapasitanssin sisältävä vaihtovirtapiiri" osoitetaan, että ihanteellisessa eristeessä kapasitiivinen virta johtaa jännitettä alle 90 °:n kulmassa. Todellisessa eristeessä kapasitiivinen virta johtaa jännitettä alle 90° kulman. Kulman pienenemiseen vaikuttaa vuotovirta, jota kutsutaan muuten johtumisvirraksi.
Eroa 90°:n ja jännitteen ja virran välisen siirtokulman välillä todellisella dielektrisellä piirillä virtaavan virran välillä kutsutaan dielektriseksi häviökulmaksi tai häviökulmaksi ja sitä merkitään δ (delta). Useammin itse kulmaa ei määritetä, vaan tämän kulman tangentti -tg δ.
On todettu, että dielektriset häviöt ovat verrannollisia jännitteen, AC-taajuuden, kondensaattorin kapasitanssin ja dielektrisen häviön tangentin neliöön.
Siksi mitä suurempi dielektrisen häviön tangentti, tan δ, sitä suurempi energiahäviö eristeessä, sitä huonompi dielektrinen materiaali. Materiaalit, joiden tg δ on suhteellisen suuri (luokkaa 0,08 - 0,1 tai enemmän), ovat huonoja eristeitä. Materiaalit, joiden tg δ on suhteellisen pieni (luokkaa 0,0001), ovat hyviä eristeitä.
Luento #19
- Kaasumaisten, nestemäisten ja kiinteiden eristeiden sähkönjohtavuuden luonne
Dielektrisyysvakio
Suhteellinen permittiivisyys tai permittiivisyys ε on yksi tärkeimmistä dielektrisen makroskooppisista sähköisistä parametreista. Dielektrisyysvakioε luonnehtii kvantitatiivisesti eristeen kykyä polarisoitua sähkökentässä ja arvioi myös sen polariteettiasteen; ε on dielektrisen materiaalin vakio sähköjännitteen tietyllä lämpötilalla ja taajuudella ja osoittaa, kuinka monta kertaa dielektrisen kondensaattorin varaus on suurempi kuin samankokoisen kondensaattorin varaus tyhjössä.
Dielektrisyysvakio määrittää tuotteen sähkökapasitanssin arvon (kondensaattori, kaapelin eristys jne.). Tasaiselle kondensaattorin kapasitanssille KANSSA,Ф, ilmaistaan kaavalla (1)
missä S on mittauselektrodin pinta-ala, m 2 ; h on eristeen paksuus, m. Kaavasta (1) voidaan nähdä, että mitä suurempi arvo ε dielektristä, sitä suurempi on samankokoisen kondensaattorin kapasitanssi. Sähköinen kapasitanssi C puolestaan on pintavarauksen suhteellisuuskerroin QK, kertynyt kondensaattori ja siihen syötetty sähköjännite
pyöriä U(2):
Kaavasta (2) seuraa, että sähkövaraus QK, kondensaattorin keräämä on verrannollinen arvoon ε dielektrinen. Tietäen QK voit määrittää kondensaattorin geometriset mitat ε dielektristä materiaalia tietylle jännitteelle.
Harkitse varauksen muodostumismekanismia QK dielektrillä varustetun kondensaattorin elektrodeilla ja mitkä komponentit muodostavat tämän varauksen. Tätä varten otamme kaksi tasaista kondensaattoria, joilla on samat geometriset mitat: toisessa on tyhjiö, toisessa elektrodien välinen tila, joka on täytetty dielektrillä, ja syötetään niihin sama jännite U(Kuva 1). Ensimmäisen kondensaattorin elektrodeille muodostuu varaus Q0, toisen elektrodeilla - QK. Puolestaan lataa QK on maksujen summa Q0 ja K(3):
Lataa K 0 muodostuu ulkoisesta kentästä E0 keräämällä ulkoisia varauksia kondensaattorin elektrodeille, joiden pintatiheys on σ 0 . K- tämä on ylimääräinen varaus kondensaattorin elektrodeissa, jonka sähköinen jännitelähde muodostaa kompensoimaan eristeen pinnalle muodostuneita sidottuja varauksia.
Tasaisesti polarisoidussa eristeessä varaus K vastaa sitoutuneiden varausten pintatiheyttä σ. Varaus σ muodostaa kentän E sz, joka on suunnattu vastapäätä kenttää E O.
Tarkasteltavan dielektrin permittiivisyys voidaan esittää varaussuhteena QK kondensaattori, joka on täytetty dielektrisellä varauksella Q0 sama kondensaattori tyhjiöllä (3):
Kaavasta (3) seuraa, että permittiivisyys ε - arvo on dimensioton ja mille tahansa eristeelle se on suurempi kuin yksikkö; tyhjiön tapauksessa ε = 1. Tarkastetusta esimerkistä myös
voidaan nähdä, että varaustiheys kondensaattorin elektrodeilla, jossa on dielektrinen sisään ε kertaa suurempi kuin varaustiheys kondensaattorin elektrodeilla tyhjiöllä ja intensiteetti samalla jännitteellä molemmille
niiden kondensaattorit ovat samat ja riippuvat vain jännitteen suuruudesta U ja elektrodien välinen etäisyys (E = U/h).
Suhteellisen permittiivisyyden lisäksi ε erottaa absoluuttinen permittiivisyys ε a, f/m, (4)
jolla ei ole fyysistä merkitystä ja jota käytetään sähkötekniikassa.
Permittitiivisyyden εr suhteellista muutosta lämpötilan noustessa 1 K kutsutaan permittiivisyyden lämpötilakertoimeksi.
TKε = 1/ εr d εr/dT K-1 Ilmalle 20°C:ssa TK εr = -2,10-6K-
Ferrosähköisten materiaalien sähköinen ikääntyminen ilmaistaan εr:n vähenemisenä ajan myötä. Syynä on verkkotunnusten uudelleenjärjestely.
Erityisen jyrkkä permittiivisyyden muutos ajan myötä havaitaan lämpötiloissa, jotka ovat lähellä Curie-pistettä. Ferrosähköisten materiaalien kuumentaminen Curie-pisteen yläpuolelle ja sitä seuraava jäähdytys palauttaa εr:n aiempaan arvoonsa. Sama dielektrisen permittiivisyyden palautus voidaan suorittaa altistamalla ferrosähköinen voimakkaampi sähkökenttä.
Monimutkaisille eristeille - kahden komponentin mekaaninen seos, joilla on eri εr ensimmäisessä approksimaatiossa: εrx = θ1 εr1x θ εr2x, missä θ on seoksen komponenttien tilavuuspitoisuus, εr on seoskomponentin suhteellinen permittiivisyys.
Dielektrisen polarisaation syynä voivat olla: mekaaniset kuormat (pietsosähköisissä tuotteissa pietsopolarisaatio); lämmitys (pyropolarisaatio pyrosähköisissä tuotteissa); valo (valopolarisaatio).
Eristeen polarisoituneelle tilalle sähkökentässä E on ominaista sähkömomentti tilavuusyksikköä kohti, polarisaatio Р, C/m2, joka liittyy sen suhteelliseen permittiivisyyteen esim.: Р = e0 (esim. - 1)Е, missä e0 = 8,85∙10-12 F/m. Tuloa e0∙eg =e, F/m kutsutaan absoluuttiseksi permittiivisyydeksi. Kaasumaisissa eristeissä esim. eroaa vähän arvosta 1,0, ei-polaarisessa nesteessä ja kiinteässä aineessa se saavuttaa 1,5 - 3,0, polaarisissa sen arvot ovat suuret; ionisissa kiteissä esim. - 5-MO, ja niissä, joissa on perovskiittikidehila, se saavuttaa 200; ferrosähköisissä esim. - 103 ja enemmän.
Ei-polaarisissa dielektrikissä esim. laskee hieman lämpötilan noustessa, polaarisissa muutoksissa liittyy jonkinlaisen polarisaation vallitsevaan vallitsevaan, ionisissa kiteissä se kasvaa, joissakin ferrosähköisissä Curie-lämpötilassa se saavuttaa 104 ja enemmän. Lämpötilan muutoksille on ominaista esim. lämpötilakerroin. Polaarisille dielektrikoille ominaispiirre on pieneneminen esim. taajuusalueella, jossa polarisaatioaika t on verrannollinen T/2:een.
Samanlaisia tietoja.
Aineen polarisoituvuustasolle on ominaista erityinen arvo, jota kutsutaan dielektrisyysvakioksi. Mietitään, mikä tämä arvo on.
Oletetaan, että tasaisen kentän intensiteetti kahden varautuneen levyn välillä tyhjiössä on yhtä suuri kuin E₀. Nyt täytetään niiden välinen rako millä tahansa dielektrillä. jotka esiintyvät eristeen ja johtimen välisellä rajalla sen polarisaation vuoksi, neutraloivat osittain varausten vaikutuksen levyihin. Tämän kentän intensiteetti E tulee pienemmäksi kuin intensiteetti E₀.
Kokemus osoittaa, että kun levyjen välinen rako täytetään peräkkäin yhtä suurella eristeellä, kentänvoimakkuuden suuruus on erilainen. Siksi, kun tiedetään levyjen välisen sähkökentän voimakkuuden suhteen arvo dielektrisen Е₀ puuttuessa ja dielektrisen Е läsnä ollessa, voidaan määrittää sen polarisoituvuus, ts. sen dielektrisyysvakio. Tämä arvo on yleensä merkitty kreikkalaisella kirjaimella ԑ (epsilon). Siksi voi kirjoittaa:
Dielektrinen permittiivisyys osoittaa, kuinka monta kertaa nämä varaukset dielektrisessä (homogeenisessa) ovat pienempiä kuin tyhjiössä.
Varausten välisen vuorovaikutusvoiman pieneneminen johtuu väliaineen polarisaatioprosesseista. Sähkökentässä atomeissa ja molekyyleissä olevien elektronien määrä vähenee suhteessa ioneihin, ja T.e. ne molekyylit, joilla on oma dipolimomenttinsa (erityisesti vesimolekyylit), orientoituvat sähkökentässä. Nämä hetket luovat oman sähkökentän, joka vastustaa kenttää, joka sai ne ilmaantumaan. Tämän seurauksena kokonaissähkökenttä pienenee. Pienillä kentillä tätä ilmiötä kuvataan käyttämällä permittiivisyyden käsitettä.
Alla on eri aineiden permittiivisyys tyhjiössä:
Ilma…………………………………..1,0006
Parafiini……………………………………………………………………………………………………………………………………………………………………
Pleksilasi (pleksilasi)……3-4
Eboniitti…………………………………………… 4
Posliini…………………………………..7
Lasi………………………………………..4-7
Kiille…………………………………………..4-5
Luonnonsilkki ......... 4-5
Liuskekivi..............................6-7
Amber .............................. ... ...... 12.8
Vesi……………………………………………….81
Nämä aineiden dielektrisyysvakion arvot viittaavat ympäristön lämpötiloihin alueella 18–20 °C. Siten kiinteiden aineiden permittiivisyys vaihtelee hieman lämpötilan mukaan, ferrosähköjä lukuun ottamatta.
Päinvastoin, kaasuissa se pienenee lämpötilan nousun vuoksi ja kasvaa paineen nousun vuoksi. Käytännössä se otetaan yksikkönä.
Epäpuhtaudet pieninä määrinä vaikuttavat vain vähän nesteiden dielektrisyysvakion tasoon.
Jos eristeeseen asetetaan kaksi mielivaltaista pistevarausta, kunkin varauksen synnyttämä kentänvoimakkuus toisen varauksen kohdalla pienenee ԑ-kertaisesti. Tästä seuraa, että voima, jolla nämä varaukset vuorovaikuttavat keskenään, on myös ԑ kertaa pienempi. Siksi eristeeseen sijoitetuille varauksille se ilmaistaan kaavalla:
F = (q₁q₂)/(4π–ₐr²),
missä F on vuorovaikutusvoima, q₁ ja q2 ovat varausten suuruudet, ԑ on väliaineen absoluuttinen permittiivisyys, r on pistevarausten välinen etäisyys.
ԑ:n arvo voidaan esittää numeerisesti suhteellisissa yksiköissä (suhteessa tyhjiön absoluuttisen permittiivisyyden ԑ₀ arvoon). Arvoa ԑ = ԑₐ/ԑ₀ kutsutaan suhteelliseksi permittiivisyydeksi. Se paljastaa kuinka monta kertaa varausten välinen vuorovaikutus äärettömässä homogeenisessa väliaineessa on heikompaa kuin tyhjiössä; ԑ = ԑₐ/ԑ₀ kutsutaan usein kompleksiseksi permittiivisyydeksi. Suuren ԑ₀ numeerinen arvo sekä sen mitat riippuvat valitusta yksikköjärjestelmästä; ja ԑ:n arvo ei riipu. Näin ollen CGSE-järjestelmässä ԑ₀ = 1 (tämä on neljäs perusyksikkö); SI-järjestelmässä tyhjiön permittiivisyys ilmaistaan seuraavasti:
ԑ₀ = 1/(4π˖9˖10⁹) farad/metri = 8,85˖10⁻¹² f/m (tässä järjestelmässä ԑ₀ on johdettu arvo).
DIELEKTRIN PERMITTIVITY, ε:n arvo, joka kuvaa eristeiden polarisaatiota sähköisen voimakentän E vaikutuksesta. Dielektrisyysvakio sisältyy Coulombin lakiin suureena, joka osoittaa, kuinka monta kertaa kahden vapaan varauksen vuorovaikutusvoima dielektrisyys on pienempi kuin tyhjiössä. Vuorovaikutuksen heikkeneminen johtuu väliaineen polarisaation seurauksena muodostuneiden sidottujen varausten seulonnasta vapaista varauksista. Sidotut varaukset syntyvät varausten (elektronien, ionien) mikroskooppisen avaruudellisen uudelleenjakautumisen seurauksena sähköisesti neutraalissa väliaineessa kokonaisuudessaan.
Polarisaatiovektorien P, sähkökentän voimakkuuden E ja sähköisen induktion D välinen yhteys isotrooppisessa väliaineessa SI-yksikköjärjestelmässä on muotoa:
missä ε 0 on sähköinen vakio. Dielektrinen permittiivisyys ε riippuu aineen rakenteesta ja kemiallisesta koostumuksesta sekä paineesta, lämpötilasta ja muista ulkoisista olosuhteista (taulukko).
Kaasuilla sen arvo on lähellä 1:tä, nesteillä ja kiinteillä aineilla se vaihtelee useista yksiköistä useisiin kymmeneen, ferrosähköisillä se voi olla 10 4 . Tällainen ε:n arvojen leviäminen johtuu erilaisista polarisaatiomekanismeista, jotka tapahtuvat eri dielektrikissä.
Klassinen mikroskooppinen teoria johtaa ei-polaaristen eristeiden permittiivisyyden likimääräiseen lausekkeeseen:
missä n i on i:nnen tyyppisten atomien, ionien tai molekyylien pitoisuus, α i on niiden polarisoituvuus, β i on ns. sisäkenttätekijä, joka johtuu kiteen tai aineen rakenteellisista ominaisuuksista. Useimmille dielektreille, joiden permittiivisyys vaihtelee välillä 2-8, β = 1/3. Yleensä permittiivisyys on käytännössä riippumaton käytetyn sähkökentän suuruudesta eristeen sähköiseen rikkoutumiseen asti. Joidenkin metallioksidien ja muiden yhdisteiden korkeat ε-arvot johtuvat niiden rakenteen erityispiirteistä, mikä mahdollistaa kentän E vaikutuksesta positiivisten ja negatiivisten ionien alihilojen kollektiivisen siirtymisen vastakkaisiin suuntiin ja merkittävien sitoutuneiden varausten muodostuminen kiteen rajalla.
Dielektrisen polarisaation prosessi, kun sähkökenttää kohdistetaan, ei kehity hetkessä, vaan tietyn ajan τ (relaksaatioaika) kuluessa. Jos kenttä E muuttuu ajassa t harmonisen lain mukaan taajuudella ω, niin dielektrisen polarisaatiolla ei ole aikaa seurata sitä ja värähtelyjen P ja E välille syntyy vaihe-ero δ. Kun kuvataan värähtelyjä P ja E kompleksisten amplitudien menetelmällä, permittiivisyys esitetään kompleksiarvolla:
ε = ε’ + iε",
lisäksi ε' ja e" riippuvat arvoista ω ja τ, ja suhde ε"/ε' = tg δ määrittää väliaineen dielektriset häviöt. Vaihesiirto δ riippuu suhteesta τ ja kenttäjaksosta Т = 2π/ω. Kohdassa τ<< Т (ω<< 1/τ, низкие частоты) направление Р изменяется практически одновременно с Е, т. е. δ → 0 (механизм поляризации «включён»). Соответствующее значение ε’ обозначают ε (0) . При τ >> T (korkeat taajuudet) polarisaatio ei pysy Ε:n muutoksen mukana, δ → π ja ε' merkitsevät tässä tapauksessa ε (∞) (polarisaatiomekanismi on "pois päältä"). On selvää, että ε (0) > ε (∞), ja vaihtuvissa kentissä permittiivisyys osoittautuu ω:n funktioksi. Lähellä ω = l/τ ε' muuttuu arvosta ε (0) arvoon ε (∞) (dispersioalue), ja riippuvuus tgδ(ω) kulkee maksimin läpi.
Dispersioalueen riippuvuuksien ε'(ω) ja tgδ(ω) luonne määräytyy polarisaatiomekanismin mukaan. Kun kyseessä ovat ioniset ja elektroniset polarisaatiot, joissa sitoutuneiden varausten siirtymä on elastinen, P(t):n muutoksella kentän E vaiheittaisella sisällyttämisellä on vaimennettujen värähtelyjen luonne ja riippuvuuksilla ε'(ω) ja tgδ(ω) ) kutsutaan resonanssiksi. Orientaatiopolarisaation tapauksessa P(t):n muodostus on eksponentiaalinen ja riippuvuuksia ε'(ω) ja tgδ(ω) kutsutaan relaksaatioksi.
Dielektrisen polarisaation mittausmenetelmät perustuvat sähkömagneettisen kentän vuorovaikutukseen ainehiukkasten sähköisten dipolimomenttien kanssa ja ovat erilaisia eri taajuuksilla. Useimmat menetelmät taajuudella ω ≤ 10 8 Hz perustuvat prosessiin, jossa tutkittavalla dielektrillä täytetty mittauskondensaattori ladataan ja puretaan. Korkeammilla taajuuksilla käytetään aaltoputki-, resonanssi-, monitaajuisia ja muita menetelmiä.
Joissakin eristeissä, esimerkiksi ferrosähköisissä, P:n ja Ε:n [P = ε 0 (ε – 1)E] ja siten myös D:n ja E:n välinen suhteellinen suhde rikotaan jopa käytännössä saavutettavissa tavallisissa sähkökentissä. Muodollisesti tätä kuvataan riippuvuudeksi ε(Ε) ≠ const. Tässä tapauksessa eristeen tärkeä sähköinen ominaisuus on differentiaalinen permittiivisyys:
Epälineaarisissa dielektriköissä ε diff:n arvo mitataan yleensä heikossa vaihtuvassa kentässä, jossa samanaikaisesti asetetaan vahva vakiokenttä, ja muuttuvaa komponenttia ε diff kutsutaan palautuvaksi permittiivisyydeksi.
Lit. katso osoitteessa st. Dielektriset.
DIELEKTRIN VAKIO (dielektrisyysvakio) on fysikaalinen suure, joka kuvaa aineen kykyä vähentää sähköisen vuorovaikutuksen voimia tässä aineessa verrattuna tyhjiöön. Siten D. p. osoittaa, kuinka monta kertaa sähköisen vuorovaikutuksen voimat aineessa ovat pienempiä kuin tyhjiössä.
D. p. - ominaisuus, joka riippuu dielektrisen aineen rakenteesta. Elektronit, ionit, atomit, molekyylit tai niiden yksittäiset osat ja minkä tahansa aineen suuremmat osat sähkökentässä polarisoituvat (katso Polarisaatio), mikä johtaa ulkoisen sähkökentän osittaiseen neutraloitumiseen. Jos sähkökentän taajuus on verrannollinen aineen polarisaatioaikaan, niin tietyllä taajuusalueella esiintyy dispersiivisen hiukkasen dispersiota eli sen suuruuden riippuvuutta taajuudesta (katso Dispersio). Aineen DP riippuu sekä atomien ja molekyylien sähköisistä ominaisuuksista että niiden keskinäisestä järjestelystä eli aineen rakenteesta. Siksi D. p:n määritelmää tai sen muutoksia ympäristön olosuhteista riippuen käytetään aineen rakenteen ja erityisesti kehon eri kudosten tutkimuksessa (ks. Biologisten järjestelmien sähkönjohtavuus).
Eri aineilla (dielektreillä) niiden rakenteesta ja aggregaatiotilasta riippuen on erilaiset D.p.-arvot (taulukko).
Pöytä. Joidenkin aineiden permittiivisyyden arvo
Erityisen tärkeää lääketieteelliselle biolille, tutkimus on D. and. polaarisissa nesteissä. Niiden tyypillinen edustaja on vesi, joka koostuu dipoleista, jotka suuntautuvat sähkökenttään dipolin ja kentän varausten välisen vuorovaikutuksen vuoksi, mikä johtaa dipolin tai orientaatiopolarisaatioon. Veden D. p.:n korkea arvo (80 t ° 20 °:ssa) määrää sen erilaisten kemikaalien korkean dissosiaatioasteen. aineet ja suolojen, to-t:n, emästen ja muiden yhdisteiden hyvä liukoisuus (katso Dissosiaatio, Elektrolyytit). Kun elektrolyytin pitoisuus kasvaa vedessä, sen DP:n arvo laskee (esimerkiksi yksiarvoisten elektrolyyttien tapauksessa veden DP pienenee yhdellä, kun suolapitoisuus kasvaa 0,1 M).
Suurin osa biologisista esineistä kuuluu heterogeenisiin dielektrikoihin. Ionien biol:n vuorovaikutuksessa kappaleen rajojen sähkökentän polarisaatiolla on olennainen arvo (ks. Membranes biological ). Tässä tapauksessa polarisaation suuruus on sitä suurempi, mitä pienempi on sähkökentän taajuus. Koska biol-rajapinnan polarisaatio, kohde riippuu niiden läpäisevyydestä (katso) ioneille, on selvää, että tehollinen D.p. määräytyy suurelta osin kalvojen tilan mukaan.
Koska tällaisen monimutkaisen heterogeenisen objektin, kuten biologisen, polarisaatiolla on erilainen luonne (pitoisuus, makrorakenne, orientaatio, ioni, elektroninen jne.), käy selväksi, että taajuuden kasvaessa D. p.:n (dispersion) muutos terävästi ilmaistuna. Perinteisesti D. p.:n dispersiolla on kolme aluetta: alfadispersio (taajuuksilla 1 kHz asti), beetadispersio (taajuus useista kHz:istä kymmeniin MHz:iin) ja gammadispersio (taajuudet yli 10 9 Hz); biol, kohteissa ei yleensä ole selkeää rajaa levinneisyysalueiden välillä.
Heikkenemisfunktioissa, toteaa biol, kohteen D. kohteen hajonta matalilla taajuuksilla pienenee täydelliseen katoamiseen saakka (kudoskuoleman yhteydessä). Korkeilla taajuuksilla D. p.:n suuruus ei muutu merkittävästi.
D.p. mitataan laajalla taajuusalueella ja taajuusalueesta riippuen myös mittausmenetelmät muuttuvat merkittävästi. Sähkövirran taajuuksilla, jotka ovat alle 1 Hz, mittaus suoritetaan käyttämällä menetelmää, jossa testattavalla aineella täytetty kondensaattori ladataan tai puretaan. Tietäen lataus- tai purkausvirran riippuvuuden ajasta, on mahdollista määrittää paitsi kondensaattorin sähköisen kapasitanssin arvon, myös siinä olevat häviöt. Taajuuksilla 1 - 3 10 8 Hz D:n mittaukseen ja. käytetään erityisiä resonanssi- ja siltamenetelmiä, jotka mahdollistavat eri aineiden D.:n muutosten kokonaisvaltaisen tutkimisen mahdollisimman täydellisesti ja monipuolisimmin.
Lääketieteessä - biolissa tutkimukset käyttävät useimmiten symmetrisiä vaihtovirran siltoja, joissa mitataan mitatut mitat suoraan.
Bibliografia: Dielektrien ja puolijohteiden suurtaajuuslämmitys, toim. A. V. Netushila, M. - L., 1959, bibliografia; Edunov B. I.:n ja Fran to-K:n ja me-n:n kanssa e c to ja y D. A. Biologisten objektien dielektrisyysvakio, Usp. fyysistä Sciences, osa 79, c. 4, s. 617, 1963, bibliogr.; Elektroniikka ja kybernetiikka biologiassa ja lääketieteessä, s. englannista, toim. P. K. Anokhin, s. 71, M., 1963, bibliogr.; Em F. Dielektriset mittaukset, trans. saksasta, M., 1967, bibliogr.
