Electrical Permeability
Ang electrical permittivity ay isang halaga na nagpapakilala sa kapasidad ng isang dielectric na inilagay sa pagitan ng mga plato ng isang kapasitor. Tulad ng alam mo, ang kapasidad ng isang flat capacitor ay nakasalalay sa lugar ng mga plato (mas malaki ang lugar ng mga plato, mas malaki ang kapasidad), ang distansya sa pagitan ng mga plato o ang kapal ng ang dielectric (mas makapal ang dielectric, mas mababa ang kapasidad), pati na rin sa materyal ng dielectric, na ang katangian ay ang electrical permeability.
Sa bilang, ang electrical permeability ay katumbas ng ratio ng capacitance ng capacitor sa anumang dielectric ng parehong air capacitor. Upang lumikha ng mga compact capacitor, kinakailangan na gumamit ng mga dielectric na may mataas na electrical permeability. Ang electrical permittivity ng karamihan sa mga dielectrics ay ilang mga yunit.
Sa teknolohiya, nakuha ang mga dielectric na may mataas at ultrahigh electrical permeability. Ang kanilang pangunahing bahagi ay rutile (titanium dioxide).
Figure 1. Electrical permeability ng medium
Anggulo ng pagkawala ng dielectric
Sa artikulong "Dielectrics" sinuri namin ang mga halimbawa ng pagsasama ng isang dielectric sa direkta at alternating kasalukuyang mga circuit. Ito ay lumabas na ang isang tunay na dielectric, kapag ito ay gumagana sa isang electric field na nabuo ng isang alternating boltahe, ay naglalabas ng thermal energy. Ang kapangyarihan na hinihigop sa kasong ito ay tinatawag na dielectric loss. Sa artikulong "Isang AC circuit na naglalaman ng kapasidad", mapapatunayan na sa isang perpektong dielectric, ang capacitive current ay humahantong sa boltahe sa isang anggulo na mas mababa sa 90 °. Sa isang tunay na dielectric, ang capacitive current ay humahantong sa boltahe sa isang anggulo na mas mababa sa 90°. Ang pagbaba sa anggulo ay naiimpluwensyahan ng kasalukuyang pagtagas, kung hindi man ay tinatawag na kasalukuyang pagpapadaloy.
Ang pagkakaiba sa pagitan ng 90° at ang shift angle sa pagitan ng boltahe at kasalukuyang dumadaloy sa isang circuit na may tunay na dielectric ay tinatawag na dielectric loss angle o loss angle at ito ay denoted δ (delta). Mas madalas, hindi ang anggulo mismo ang tinutukoy, ngunit ang tangent ng anggulong ito -tg δ.
Ito ay itinatag na ang mga pagkalugi ng dielectric ay proporsyonal sa parisukat ng boltahe, dalas ng AC, kapasidad ng kapasitor at dielectric loss tangent.
Samakatuwid, mas malaki ang dielectric loss tangent, tan δ, mas malaki ang pagkawala ng enerhiya sa dielectric, mas malala ang dielectric na materyal. Ang mga materyales na may medyo malaking tg δ (sa pagkakasunud-sunod ng 0.08 - 0.1 o higit pa) ay mga mahihirap na insulator. Ang mga materyales na may medyo maliit na tg δ (sa pagkakasunud-sunod ng 0.0001) ay mahusay na mga insulator.
Lektura #19
- Ang likas na katangian ng electrical conductivity ng gaseous, liquid at solid dielectrics
Ang dielectric na pare-pareho
Relative permittivity, o permittivity ε ay isa sa pinakamahalagang macroscopic electrical parameter ng isang dielectric. Ang dielectric na pare-parehoε quantitatively characterizes ang kakayahan ng isang dielectric na polarize sa isang electric field, at sinusuri din ang antas ng polarity nito; ε ay ang pare-pareho ng materyal na dielectric sa isang ibinigay na temperatura at dalas ng boltahe ng kuryente at nagpapakita kung gaano karaming beses ang singil ng isang kapasitor na may dielectric ay mas malaki kaysa sa singil ng isang kapasitor na may parehong laki na may vacuum.
Tinutukoy ng dielectric constant ang halaga ng electrical capacitance ng produkto (capacitor, cable insulation, atbp.). Para sa flat capacitor capacitance SA,Ф, ay ipinahayag ng formula (1)
kung saan ang S ay ang lugar ng pagsukat ng elektrod, m 2; h ay ang kapal ng dielectric, m. Makikita sa formula (1) na mas malaki ang halaga ε ginamit ang dielectric, mas malaki ang kapasidad ng kapasitor na may parehong mga sukat. Sa turn, ang electric capacitance C ay ang coefficient ng proportionality sa pagitan ng surface charge QK, naipon na kapasitor, at ang boltahe ng kuryente ay inilapat dito
umiikot U(2):
Mula sa formula (2) ito ay sumusunod na ang electric charge QK, na naipon ng kapasitor ay proporsyonal sa halaga ε dielectric. Alam QK igeometric na sukat ng kapasitor, maaari mong matukoy ε dielectric na materyal para sa isang naibigay na boltahe.
Isaalang-alang ang mekanismo ng pagbuo ng singil QK sa mga electrodes ng isang kapasitor na may dielectric at kung anong mga bahagi ang bumubuo sa singil na ito. Upang gawin ito, kumuha kami ng dalawang flat capacitor ng parehong geometric na sukat: ang isa ay may vacuum, ang isa ay may interelectrode space na puno ng isang dielectric, at inilapat ang parehong boltahe sa kanila. U(Larawan 1). Ang isang singil ay nabuo sa mga electrodes ng unang kapasitor Q0, sa mga electrodes ng pangalawang - QK. Sa turn, singilin QK ay ang kabuuan ng mga singil Q0 at Q(3):
singilin Q Ang 0 ay nabuo ng isang panlabas na patlang E0 sa pamamagitan ng pag-iipon ng mga panlabas na singil sa mga electrodes ng kapasitor na may density sa ibabaw σ 0 . Q- ito ay isang karagdagang singil sa mga electrodes ng kapasitor, na nilikha ng isang mapagkukunan ng boltahe ng kuryente upang mabayaran ang mga nakagapos na singil na nabuo sa ibabaw ng dielectric.
Sa isang pare-parehong polarized dielectric, ang singil Q tumutugma sa density ng ibabaw ng mga nakatali na singil σ. Ang charge σ ay bumubuo ng isang field E sz, na nakadirekta sa tapat ng field E O.
Ang permittivity ng itinuturing na dielectric ay maaaring kinakatawan bilang ratio ng singil QK isang kapasitor na puno ng isang dielectric upang singilin Q0 ang parehong kapasitor na may vacuum (3):
Mula sa formula (3) ito ay sumusunod na ang permittivity ε - ang halaga ay walang sukat, at para sa anumang dielectric ito ay mas malaki kaysa sa pagkakaisa; sa kaso ng vacuum ε = 1. Mula sa itinuturing na halimbawa, din
makikita na ang density ng singil sa mga electrodes ng isang kapasitor na may dielectric in ε beses na mas malaki kaysa sa density ng singil sa mga electrodes ng kapasitor na may vacuum, at ang intensity sa parehong boltahe para sa parehong
ang kanilang mga capacitor ay pareho at nakasalalay lamang sa magnitude ng boltahe U at ang distansya sa pagitan ng mga electrodes (E = U/h).
Bilang karagdagan sa kamag-anak na permittivity ε makilala ganap na pagpapahintulot ε a, f/m, (4)
na walang pisikal na kahulugan at ginagamit sa electrical engineering.
Ang kamag-anak na pagbabago sa permittivity εr na may pagtaas sa temperatura ng 1 K ay tinatawag na temperature coefficient ng permittivity.
TKε = 1/ εr d εr/dT K-1 Para sa hangin sa 20°C TK εr = -2.10-6K-
Ang pagtanda ng elektrikal sa ferroelectrics ay ipinahayag bilang pagbaba ng εr sa paglipas ng panahon. Ang dahilan ay isang muling pagsasaayos ng mga domain.
Ang isang partikular na matalim na pagbabago sa permittivity sa oras ay sinusunod sa mga temperatura na malapit sa Curie point. Ang pag-init ng ferroelectrics sa isang temperatura sa itaas ng Curie point at ang kasunod na paglamig ay nagbabalik ng εr sa dati nitong halaga. Ang parehong pagpapanumbalik ng dielectric permittivity ay maaaring isagawa sa pamamagitan ng paglalantad ng ferroelectric sa isang electric field ng tumaas na lakas.
Para sa mga kumplikadong dielectrics - isang mekanikal na halo ng dalawang bahagi na may magkaibang εr sa unang pagtatantya: εrx = θ1 εr1x θ εr2x, kung saan ang θ ay ang volumetric na konsentrasyon ng mga bahagi ng pinaghalong, ang εr ay ang relatibong permittivity ng bahagi ng pinaghalong.
Ang dielectric polarization ay maaaring sanhi ng: mechanical loads (piezopolarization sa piezoelectrics); pagpainit (pyropolarization sa pyroelectrics); liwanag (photopolarization).
Ang polarized na estado ng isang dielectric sa isang electric field E ay nailalarawan sa pamamagitan ng isang electric moment bawat unit volume, polarization Р, C/m2, na nauugnay sa relatibong permittivity nito hal: Р = e0 (eg - 1)Е, kung saan e0 = 8.85∙10-12 F / m. Ang produktong e0∙eg =e, F/m, ay tinatawag na absolute permittivity. Sa gaseous dielectrics, hal. maliit na naiiba mula sa 1.0, sa non-polar liquid at solid umabot ito sa 1.5 - 3.0, sa polar na ito ay may malalaking halaga; sa ionic crystals eg - 5-MO, at sa mga may perovskite crystal lattice umabot ito sa 200; sa ferroelectrics hal - 103 at higit pa.
Sa nonpolar dielectrics, hal. bahagyang bumababa sa pagtaas ng temperatura, sa mga polar na pagbabago ay nauugnay sa pamamayani ng isa o ibang uri ng polarization, sa ionic crystals ito ay tumataas, sa ilang ferroelectrics sa isang Curie na temperatura umabot ito sa 104 at higit pa. Ang mga pagbabago sa temperatura hal ay nailalarawan sa pamamagitan ng isang koepisyent ng temperatura. Para sa polar dielectrics, ang isang katangiang katangian ay isang pagbaba sa hal. sa hanay ng dalas, kung saan ang oras t para sa polariseysyon ay katumbas ng T/2.
Katulad na impormasyon.
Ang antas ng polarizability ng isang sangkap ay nailalarawan sa pamamagitan ng isang espesyal na halaga, na tinatawag na dielectric constant. Isaalang-alang natin kung ano ang halagang ito.
Ipagpalagay natin na ang intensity ng isang pare-parehong field sa pagitan ng dalawang charged plates sa isang vacuum ay katumbas ng E₀. Ngayon punan natin ang puwang sa pagitan nila ng anumang dielectric. na lumilitaw sa hangganan sa pagitan ng dielectric at konduktor dahil sa polariseysyon nito, bahagyang neutralisahin ang epekto ng mga singil sa mga plato. Ang intensity E ng field na ito ay magiging mas mababa kaysa sa intensity E₀.
Ang karanasan ay nagpapakita na kapag ang puwang sa pagitan ng mga plato ay sunud-sunod na napuno ng pantay na dielectrics, ang magnitude ng lakas ng field ay mag-iiba. Samakatuwid, ang pag-alam sa ratio ng lakas ng electric field sa pagitan ng mga plato sa kawalan ng dielectric E₀ at sa pagkakaroon ng dielectric E, maaaring matukoy ng isa ang polarizability nito, i.e. ang dielectric constant nito. Ang halagang ito ay karaniwang tinutukoy ng letrang Griyego na ԑ (epsilon). Samakatuwid, ang isa ay maaaring sumulat:
Ang dielectric permittivity ay nagpapakita kung gaano karaming beses ang mga singil na ito sa isang dielectric (homogeneous) ay magiging mas mababa kaysa sa vacuum.
Ang pagbaba sa puwersa ng pakikipag-ugnayan sa pagitan ng mga singil ay sanhi ng mga proseso ng polariseysyon ng daluyan. Sa isang electric field, ang mga electron sa mga atomo at mga molekula ay bumababa na may kaugnayan sa mga ion, at ang T.e. yaong mga molekula na may sariling dipole moment (sa partikular, mga molekula ng tubig) ay naka-orient sa kanilang sarili sa electric field. Lumilikha ang mga sandaling ito ng sarili nilang electric field, na sumasalungat sa field na naging sanhi ng paglitaw nito. Bilang resulta, bumababa ang kabuuang patlang ng kuryente. Sa maliliit na larangan, ang hindi pangkaraniwang bagay na ito ay inilarawan gamit ang konsepto ng permittivity.
Nasa ibaba ang permittivity sa vacuum ng iba't ibang mga sangkap:
Hangin………………………………….1,0006
Paraffin………………………………….2
Plexiglas (plexiglass)……3-4
Ebonite……………………………..…4
Porselana……………………………………….7
Salamin………………………………………….4-7
Mica…………………………………..4-5
Silk natural ........... 4-5
Talaan..............................6-7
Amber…………………………………………12.8
Tubig………………………………….81
Ang mga halagang ito ng dielectric na pare-pareho ng mga sangkap ay tumutukoy sa mga nakapaligid na temperatura sa hanay na 18-20 °C. Kaya, ang permittivity ng solids ay bahagyang nag-iiba sa temperatura, maliban sa ferroelectrics.
Sa kabaligtaran, sa mga gas, bumababa ito dahil sa pagtaas ng temperatura at pagtaas dahil sa pagtaas ng presyon. Sa pagsasagawa, ito ay kinuha bilang isang yunit.
Ang mga impurities sa maliit na halaga ay may maliit na epekto sa antas ng dielectric constant ng mga likido.
Kung ang dalawang arbitrary point charge ay inilagay sa isang dielectric, ang field strength na nilikha ng bawat isa sa mga charge na ito sa lokasyon ng isa pang charge ay bababa ng ԑ beses. Ito ay sumusunod mula dito na ang puwersa kung saan ang mga singil na ito ay nakikipag-ugnayan sa isa't isa ay ԑ beses din na mas mababa. Samakatuwid, para sa mga singil na inilagay sa isang dielectric, ito ay ipinahayag ng formula:
F = (q₁q₂)/(4πԑₐr²),
kung saan ang F ay ang puwersa ng pakikipag-ugnayan, q₁ at q₂, ay ang mga magnitude ng mga singil, ԑ ay ang absolute permittivity ng medium, r ay ang distansya sa pagitan ng mga point charge.
Ang halaga ng ԑ ay maaaring ipakita ayon sa numero sa mga kamag-anak na yunit (kaugnay ng halaga ng ganap na permittivity ng vacuum ԑ₀). Ang value na ԑ = ԑₐ/ԑ₀ ay tinatawag na relative permittivity. Ito ay nagpapakita kung gaano karaming beses ang pakikipag-ugnayan sa pagitan ng mga singil sa isang walang katapusang homogenous na medium ay mas mahina kaysa sa vacuum; ԑ = ԑₐ/ԑ₀ ay madalas na tinatawag na complex permittivity. Ang numerical value ng quantity ԑ₀, pati na rin ang dimensyon nito, ay depende sa kung aling sistema ng mga unit ang pipiliin; at ang halaga ng ԑ ay hindi nakadepende. Kaya, sa sistema ng CGSE ԑ₀ = 1 (ito ang ikaapat na pangunahing yunit); sa SI system, ang vacuum permittivity ay ipinahayag bilang:
ԑ₀ = 1/(4π˖9˖10⁹) farad/meter = 8.85˖10⁻¹² f/m (sa system na ito, ang ԑ₀ ay isang derived value).
DIELECTRIC PERMITTIVITY, ang halaga ng ε, na nagpapakilala sa polarisasyon ng mga dielectric sa ilalim ng pagkilos ng isang electric field ng lakas E. Ang dielectric constant ay kasama sa batas ng Coulomb bilang isang dami na nagpapakita kung gaano karaming beses ang puwersa ng pakikipag-ugnayan ng dalawang libreng singil sa ang isang dielectric ay mas mababa kaysa sa vacuum. Ang pagpapahina ng pakikipag-ugnayan ay nangyayari dahil sa pag-screen ng mga libreng singil sa pamamagitan ng mga nakatali na singil na nabuo bilang resulta ng polariseysyon ng medium. Ang mga nakagapos na singil ay lumitaw bilang isang resulta ng isang mikroskopikong spatial na muling pamamahagi ng mga singil (mga electron, ions) sa isang neutral na daluyan ng kuryente sa kabuuan.
Ang ugnayan sa pagitan ng polarization vectors P, electric field strength E at electric induction D sa isang isotropic medium sa SI system ng mga unit ay may anyo:
kung saan ang ε 0 ay isang electrical constant. Ang dielectric permittivity ε ay nakasalalay sa istraktura at kemikal na komposisyon ng sangkap, pati na rin sa presyon, temperatura, at iba pang panlabas na kondisyon (talahanayan).
Para sa mga gas, ang halaga nito ay malapit sa 1, para sa mga likido at solid ito ay nag-iiba mula sa ilang mga yunit hanggang sa ilang sampu, para sa ferroelectrics maaari itong umabot sa 10 4 . Ang ganitong pagkalat sa mga halaga ng ε ay dahil sa iba't ibang mga mekanismo ng polariseysyon na nagaganap sa iba't ibang dielectrics.
Ang klasikal na teoryang mikroskopiko ay humahantong sa isang tinatayang expression para sa permittivity ng nonpolar dielectrics:
kung saan ang n i ay ang konsentrasyon ng i-th na uri ng mga atomo, ion o molekula, ang α i ay ang kanilang polarizability, ang β i ay ang tinatawag na internal field factor, dahil sa mga tampok na istruktura ng isang kristal o sangkap. Para sa karamihan ng mga dielectric na may permittivity mula 2-8, β = 1/3. Karaniwan, ang permittivity ay halos independiyente sa magnitude ng inilapat na electric field hanggang sa electrical breakdown ng dielectric. Ang mataas na halaga ng ε ng ilang mga metal oxide at iba pang mga compound ay dahil sa mga kakaiba ng kanilang istraktura, na nagpapahintulot, sa ilalim ng pagkilos ng field E, ang kolektibong pag-aalis ng mga sublattice ng positibo at negatibong mga ion sa magkasalungat na direksyon at ang pagbuo ng makabuluhang nakatali na mga singil sa hangganan ng kristal.
Ang proseso ng dielectric polarization kapag inilapat ang isang electric field ay hindi nabubuo kaagad, ngunit sa isang tiyak na oras τ (oras ng pagpapahinga). Kung ang patlang E ay nagbabago sa oras t ayon sa isang maharmonya na batas na may dalas na ω, kung gayon ang polariseysyon ng dielectric ay walang oras upang sundin ito, at lumilitaw ang isang pagkakaiba sa phase δ sa pagitan ng mga oscillations P at E. Kapag inilalarawan ang mga oscillations P at E sa pamamagitan ng paraan ng mga kumplikadong amplitude, ang permittivity ay kinakatawan ng isang kumplikadong halaga:
ε = ε’ + iε",
bukod dito, ang ε' at ε" ay nakasalalay sa ω at τ, at ang ratio ε"/ε' = tg δ ay tumutukoy sa mga pagkalugi ng dielectric sa daluyan. Ang phase shift δ ay depende sa ratio τ at ang field period Т = 2π/ω. Sa τ<< Т (ω<< 1/τ, низкие частоты) направление Р изменяется практически одновременно с Е, т. е. δ → 0 (механизм поляризации «включён»). Соответствующее значение ε’ обозначают ε (0) . При τ >> T (mataas na frequency) ang polariseysyon ay hindi nakakasabay sa pagbabago sa Ε, δ → π at ε' sa kasong ito ay tumutukoy sa ε (∞) (ang mekanismo ng polariseysyon ay “naka-off”). Malinaw na ang ε (0) > ε (∞), at sa mga alternating field ang permittivity ay lumalabas na function ng ω. Malapit sa ω = l/τ, nagbabago ang ε' mula ε (0) hanggang ε (∞) (rehiyon ng pagpapakalat), at ang dependence tgδ(ω) ay dumadaan sa maximum.
Ang likas na katangian ng mga dependence ε'(ω) at tgδ(ω) sa dispersion na rehiyon ay tinutukoy ng mekanismo ng polariseysyon. Sa kaso ng mga ionic at electronic na polarization na may nababanat na displacement ng mga nakatali na singil, ang pagbabago sa P(t) na may sunud-sunod na pagsasama ng field E ay may katangian ng damped oscillations, at ang mga dependences ε'(ω) at tgδ(ω ) ay tinatawag na resonant. Sa kaso ng orientational polarization, ang pagtatatag ng P(t) ay exponential, at ang mga dependences ε'(ω) at tgδ(ω) ay tinatawag na relaxation.
Ang mga pamamaraan para sa pagsukat ng dielectric polarization ay batay sa mga phenomena ng pakikipag-ugnayan ng isang electromagnetic field na may mga electric dipole na sandali ng mga particle ng bagay at naiiba para sa iba't ibang mga frequency. Karamihan sa mga pamamaraan sa ω ≤ 10 8 Hz ay batay sa proseso ng pag-charge at pagdiskarga ng isang pagsukat na kapasitor na puno ng inimbestigahang dielectric. Sa mas mataas na frequency, ginagamit ang waveguide, resonant, multifrequency at iba pang pamamaraan.
Sa ilang dielectrics, halimbawa, ferroelectrics, ang proporsyonal na relasyon sa pagitan ng P at Ε [P = ε 0 (ε – 1)E] at, dahil dito, sa pagitan ng D at E ay nilalabag kahit na sa mga ordinaryong electric field na nakamit sa pagsasanay. Pormal, inilalarawan ito bilang ang pagtitiwala ε(Ε) ≠ const. Sa kasong ito, ang isang mahalagang katangian ng elektrikal ng dielectric ay ang differential permittivity:
Sa nonlinear dielectrics, ang halaga ng ε diff ay karaniwang sinusukat sa mahinang alternating field na may sabay-sabay na pagpapataw ng isang malakas na constant field, at ang variable na component na ε diff ay tinatawag na reversible permittivity.
Lit. tingnan sa st. Dielectrics.
ANG DIELECTRIC CONSTANT (dielectric na pare-pareho) ay isang pisikal na dami na nagpapakilala sa kakayahan ng isang sangkap na bawasan ang mga puwersa ng elektrikal na interaksyon sa sangkap na ito kumpara sa vacuum. Kaya, ipinapakita ng D. p. kung gaano karaming beses ang mga puwersa ng pakikipag-ugnayan ng elektrikal sa bagay ay mas mababa kaysa sa vacuum.
D. p. - isang katangian na nakasalalay sa istraktura ng dielectric substance. Ang mga electron, ions, atoms, molekula o ang kanilang mga indibidwal na bahagi at mas malalaking seksyon ng anumang sangkap sa isang electric field ay polarized (tingnan ang Polarization), na humahantong sa bahagyang neutralisasyon ng panlabas na electric field. Kung ang dalas ng electric field ay naaayon sa oras ng polariseysyon ng sangkap, pagkatapos ay sa isang tiyak na hanay ng dalas ay mayroong dispersion ng dispersive particle, ibig sabihin, ang pag-asa ng magnitude nito sa dalas (tingnan ang Dispersion). Ang DP ng isang sangkap ay nakasalalay sa parehong mga katangian ng elektrikal ng mga atomo at molekula at sa kanilang magkaparehong pag-aayos, iyon ay, sa istraktura ng sangkap. Samakatuwid, ang kahulugan ng D. p. o ang mga pagbabago nito depende sa mga nakapaligid na kondisyon ay ginagamit sa pag-aaral ng istraktura ng isang sangkap, at sa partikular na iba't ibang mga tisyu ng katawan (tingnan ang Electrical conductivity ng biological system).
Ang iba't ibang mga sangkap (dielectrics), depende sa kanilang istraktura at estado ng pagsasama-sama, ay may iba't ibang mga halaga ng D. p. (Talahanayan).
mesa. Ang halaga ng permittivity ng ilang mga sangkap
Ang partikular na kahalagahan para sa medikal - biol, ang pananaliksik ay ang pag-aaral ng D. at. sa mga polar na likido. Ang kanilang karaniwang kinatawan ay tubig, na binubuo ng mga dipole, na nakatuon sa isang electric field dahil sa pakikipag-ugnayan sa pagitan ng mga singil ng dipole at ng field, na humahantong sa hitsura ng isang dipole o orientational polarization. Ang mataas na halaga ng D. p. ng tubig (80 sa t ° 20 °) ay tumutukoy sa mataas na antas ng dissociation sa loob nito ng iba't ibang kemikal. mga sangkap at mahusay na solubility ng mga asin, to-t, base at iba pang mga compound (tingnan ang Dissociation, Electrolytes). Sa pagtaas ng konsentrasyon ng electrolyte sa tubig, bumababa ang halaga ng DP nito (halimbawa, para sa monovalent electrolytes, ang DP ng tubig ay bumababa ng isa na may pagtaas sa konsentrasyon ng asin ng 0.1 M).
Ang karamihan sa biol, ang mga bagay ay nabibilang sa mga heterogenous dielectrics. Sa interaksyon ng mga ions biol, bagay na may electric field polarization ng mga hangganan ng seksyon ay may mahalagang halaga (tingnan. Mga lamad biological ). Ang magnitude ng polariseysyon ay mas malaki, mas mababa ang dalas ng electric field. Dahil ang polariseysyon ng biol interface, ang bagay ay nakasalalay sa kanilang permeability (tingnan) para sa mga ions, malinaw na ang epektibong D. p. ay higit na tinutukoy ng estado ng mga lamad.
Dahil ang polariseysyon ng naturang kumplikadong heterogenous na bagay bilang isang biological ay may ibang kalikasan (konsentrasyon, macrostructural, orientational, ionic, electronic, atbp.), nagiging malinaw na sa pagtaas ng dalas, ang pagbabago sa D. p. (dispersion) matalas na ipinahayag. Conventionally, mayroong tatlong lugar ng dispersion ng D. p.: alpha dispersion (sa mga frequency na hanggang 1 kHz), beta dispersion (frequency mula sa ilang kHz hanggang sampu ng MHz), at gamma dispersion (frequencies sa itaas 10 9 Hz); sa biol, ang mga bagay ay karaniwang walang malinaw na hangganan sa pagitan ng mga lugar ng pagpapakalat.
Sa deterioration funkts, sabi ng biol, object D. ang dispersion ng item sa mababang frequency ay bumababa hanggang sa kumpletong pagkawala (sa tissue death). Sa mataas na frequency, ang magnitude ng D. p. ay hindi nagbabago nang malaki.
Ang D.p. ay sinusukat sa isang malawak na hanay ng dalas at, depende sa hanay ng dalas, ang mga paraan ng pagsukat ay nagbabago rin nang malaki. Sa mga frequency ng electric current na mas mababa sa 1 Hz, ang pagsukat ay ginawa gamit ang paraan ng pag-charge o pag-discharge ng capacitor na puno ng test substance. Alam ang pag-asa ng pag-charge o paglabas ng kasalukuyang sa oras, posible na matukoy hindi lamang ang halaga ng electrical capacitance ng kapasitor, kundi pati na rin ang mga pagkalugi sa loob nito. Sa mga frequency mula 1 hanggang 3 10 8 Hz para sa pagsukat ni D. at. ginagamit ang mga espesyal na pamamaraan ng resonance at tulay, na ginagawang posible na komprehensibong imbestigahan ang mga pagbabago sa D. ng iba't ibang mga sangkap sa pinakakumpleto at maraming nalalaman na paraan.
Sa medikal - biol, ang mga pananaliksik ay kadalasang gumagamit ng mga simetriko na tulay ng alternating current na may direktang pagbabasa ng mga sinusukat na laki.
Bibliograpiya: High-frequency heating ng dielectrics at semiconductors, ed. A.V. Netushila, M. - L., 1959, bibliograpiya; Sa edunov B. I. at Fran to-K at me-n ng e c to at y D. A. Dielectric constant ng biological objects, Usp. pisikal Sciences, tomo 79, c. 4, p. 617, 1963, bibliogr.; Electronics at cybernetics sa biology at medisina, trans. mula sa Ingles, ed. P. K. Anokhin, p. 71, M., 1963, bibliogr.; Em F. Mga sukat ng dielectric, trans. mula sa German., M., 1967, bibliogr.
