ლამინარი არის ჰაერის ნაკადი, რომელშიც ჰაერის ნაკადები მოძრაობენ ერთი მიმართულებით და ერთმანეთის პარალელურად არიან. როდესაც სიჩქარე იზრდება გარკვეულ მნიშვნელობამდე, ჰაერის ნაკადი ტრიალებს, გარდა მთარგმნელობითი სიჩქარისა, ასევე იძენს სწრაფად ცვალებად სიჩქარეს, პერპენდიკულარულად მთარგმნელობითი მოძრაობის მიმართულებაზე. იქმნება ნაკადი, რომელსაც ტურბულენტური, ანუ ქაოტური ეწოდება.
სასაზღვრო ფენა
სასაზღვრო ფენა არის ფენა, რომელშიც ჰაერის სიჩქარე იცვლება ნულიდან ადგილობრივ ჰაერის სიჩქარესთან მიახლოებულ მნიშვნელობამდე.
როდესაც ჰაერის ნაკადი მიედინება სხეულის ირგვლივ (სურ. 5), ჰაერის ნაწილაკები არ სრიალებს სხეულის ზედაპირზე, არამედ ნელდება და ჰაერის სიჩქარე სხეულის ზედაპირთან ტოლი ხდება ნულის ტოლი. სხეულის ზედაპირიდან მოშორებისას ჰაერის სიჩქარე ნულიდან იზრდება ჰაერის ნაკადის სიჩქარემდე.
სასაზღვრო ფენის სისქე იზომება მილიმეტრებში და დამოკიდებულია ჰაერის სიბლანტესა და წნევაზე, სხეულის პროფილზე, მისი ზედაპირის მდგომარეობასა და სხეულის მდებარეობაზე ჰაერის ნაკადში. სასაზღვრო ფენის სისქე თანდათან იზრდება წინადან უკანა კიდემდე. სასაზღვრო ფენაში ჰაერის ნაწილაკების მოძრაობის ბუნება განსხვავდება მის გარეთ მოძრაობის ბუნებისაგან.
განვიხილოთ ჰაერის ნაწილაკი A (ნახ. 6), რომელიც მდებარეობს U1 და U2 სიჩქარით ჰაერის ნაკადებს შორის, ამ სიჩქარის სხვაობის გამო, რომელიც გამოიყენება ნაწილაკების საპირისპირო წერტილებზე, ის ბრუნავს და რაც უფრო ახლოს არის ეს ნაწილაკი. სხეულის ზედაპირი (სადაც განსხვავებაა ყველაზე მაღალი სიჩქარე). სხეულის ზედაპირიდან მოშორებისას ნაწილაკების ბრუნვის მოძრაობა ნელდება და ხდება ნულის ტოლი ჰაერის ნაკადის სიჩქარისა და სასაზღვრო ფენის ჰაერის სიჩქარის თანასწორობის გამო.
სხეულის უკან, სასაზღვრო ფენა გადადის ღვიძლში, რომელიც ბუნდოვანია და ქრება სხეულისგან მოშორებისას. ტურბულენტობა ზემოქმედების ქვეშ ხვდება თვითმფრინავის კუდს და ამცირებს მის ეფექტურობას, იწვევს რხევას (Buffing ფენომენი).
სასაზღვრო ფენა იყოფა ლამინირებულ და ტურბულენტად (სურ. 7). სასაზღვრო ფენის მუდმივი ლამინარული ნაკადით, მხოლოდ შიდა ხახუნის ძალები ჩნდება ჰაერის სიბლანტის გამო, ამიტომ ლამინარული ფენაში ჰაერის წინააღმდეგობა მცირეა.
ბრინჯი. 5
ბრინჯი. 6 ჰაერის ნაკადი სხეულის ირგვლივ - ნაკადის შენელება სასაზღვრო შრეში
ბრინჯი. 7
ტურბულენტურ სასაზღვრო ფენაში ხდება ჰაერის ნაკადების უწყვეტი მოძრაობა ყველა მიმართულებით, რაც საჭიროებს მეტ ენერგიას შემთხვევითი მორევის მოძრაობის შესანარჩუნებლად და, შედეგად, იქმნება ჰაერის ნაკადის უფრო დიდი წინააღმდეგობა მოძრავ სხეულზე.
კოეფიციენტი Cf გამოიყენება სასაზღვრო ფენის ბუნების დასადგენად. გარკვეული კონფიგურაციის სხეულს აქვს თავისი კოეფიციენტი. ასე რომ, მაგალითად, ბრტყელი ფირფიტისთვის, ლამინირებული სასაზღვრო ფენის წევის კოეფიციენტია:
ტურბულენტური ფენისთვის
სადაც Re არის რეინოლდსის რიცხვი, რომელიც გამოხატავს ინერციული ძალების შეფარდებას ხახუნის ძალებთან და განსაზღვრავს ორი კომპონენტის - პროფილის წინააღმდეგობის (ფორმის წინააღმდეგობის) და ხახუნის წინააღმდეგობის თანაფარდობას. რეინოლდსის რიცხვი Re განისაზღვრება ფორმულით:
სადაც V არის ჰაერის ნაკადის სიჩქარე,
I - სხეულის ზომის ხასიათი,
ჰაერის ხახუნის ძალების სიბლანტის კინეტიკური კოეფიციენტი.
როდესაც ჰაერის ნაკადი მიედინება სხეულის გარშემო გარკვეულ წერტილში, სასაზღვრო ფენა იცვლება ლამინარულიდან ტურბულენტურად. ამ წერტილს გარდამავალი წერტილი ეწოდება. მისი მდებარეობა სხეულის პროფილის ზედაპირზე დამოკიდებულია ჰაერის სიბლანტეზე და წნევაზე, ჰაერის ნაკადების სიჩქარეზე, სხეულის ფორმასა და მის პოზიციაზე ჰაერის ნაკადში, აგრეთვე ზედაპირის უხეშობაზე. ფრთების პროფილების შექმნისას, დიზაინერები მიდრეკილნი არიან განათავსონ ეს წერტილი პროფილის წინა კიდიდან რაც შეიძლება შორს, რითაც ამცირებენ ხახუნის წინააღმდეგობას. ამ მიზნით გამოიყენება სპეციალური ლამინირებული პროფილები ფრთის ზედაპირის სიგლუვის ასამაღლებლად და რიგი სხვა ღონისძიებები.
ჰაერის ნაკადის სიჩქარის ზრდით ან სხეულის კუთხის ზრდით ჰაერის ნაკადთან მიმართებაში გარკვეულ მნიშვნელობამდე, რაღაც მომენტში, სასაზღვრო ფენა გამოყოფილია ზედაპირიდან, ხოლო ამ წერტილის უკან წნევა მკვეთრად მცირდება. .
იმის გამო, რომ სხეულის უკანა კიდეზე წნევა უფრო მეტია, ვიდრე განცალკევების წერტილის უკან, ხდება ჰაერის საპირისპირო ნაკადი მაღალი წნევის ზონიდან ქვედა წნევის ზონამდე გამყოფი წერტილისკენ, რაც იწვევს ჰაერის ნაკადის გამოყოფა სხეულის ზედაპირიდან (ნახ. 8).
ლამინირებული სასაზღვრო ფენა უფრო ადვილად იშლება სხეულის ზედაპირიდან, ვიდრე ტურბულენტური.
უწყვეტობის განტოლება ჰაერის ნაკადის ჭავლისთვის
ჰაერის ნაკადის უწყვეტობის განტოლება (ჰაერის ნაკადის მუდმივობა) არის აეროდინამიკის განტოლება, რომელიც გამომდინარეობს ფიზიკის ძირითადი კანონებიდან - მასის და ინერციის კონსერვაციაზე - და ადგენს კავშირს სიმკვრივეს, სიჩქარესა და ჰაერის ნაკადის ჭავლის განივი ფართობი.
ბრინჯი. რვა
ბრინჯი. ცხრა
მისი განხილვისას მიღებულია პირობა, რომ შესწავლილ ჰაერს არ ჰქონდეს შეკუმშვის თვისება (სურ. 9).
ცვლადი ჯვრის მონაკვეთის წვეთით, ჰაერის მეორე მოცულობა მიედინება I მონაკვეთზე გარკვეული პერიოდის განმავლობაში, ეს მოცულობა უდრის ჰაერის ნაკადის სიჩქარისა და F კვეთის ნამრავლს.
ჰაერის მეორე მასის ნაკადი m უდრის მეორე ჰაერის ნაკადის ნამრავლს და ჭავლის ჰაერის ნაკადის სიმკვრივეს p. ენერგიის შენარჩუნების კანონის მიხედვით, ნაკადის m1 ჰაერის ნაკადის მასა, რომელიც მიედინება I (F1) მონაკვეთზე, უდრის ამ დინების m2 მასას, რომელიც მიედინება II მონაკვეთზე (F2), იმ პირობით, რომ ჰაერის ნაკადი სტაბილურია. :
m1=m2=კონსტ, (1.7)
m1F1V1=m2F2V2=კონსტ. (1.8)
ამ გამოთქმას ეწოდება ნაკადის ჰაერის ნაკადის ჭავლის უწყვეტობის განტოლება.
F1V1=F2V2= კონსტ. (1.9)
ასე რომ, ფორმულიდან ჩანს, რომ ჰაერის ერთი და იგივე მოცულობა გადის ნაკადის სხვადასხვა მონაკვეთზე დროის გარკვეულ ერთეულში (წამში), მაგრამ სხვადასხვა სიჩქარით.
განტოლებას (1.9) ვწერთ შემდეგი სახით:
ფორმულიდან ჩანს, რომ ჭავლის ჰაერის ნაკადის სიჩქარე უკუპროპორციულია ჭავლის კვეთის ფართობთან და პირიქით.
ამრიგად, ჰაერის ნაკადის ჭავლის უწყვეტობის განტოლება ადგენს ურთიერთობას ჭავლის განივი მონაკვეთსა და სიჩქარეს შორის, იმ პირობით, რომ ჭავლის ჰაერის ნაკადი სტაბილურია.
სტატიკური წნევისა და სიჩქარის სათავე ბერნულის განტოლება
თვითმფრინავის აეროდინამიკა
თვითმფრინავი, რომელიც იმყოფება მასთან შედარებით სტაციონარული ან მოძრავი ჰაერის ნაკადში, განიცდის ამ უკანასკნელის წნევას, პირველ შემთხვევაში (როდესაც ჰაერის ნაკადი სტაციონარულია) ეს არის სტატიკური წნევა და მეორე შემთხვევაში (როდესაც ჰაერის ნაკადი მოძრაობს. ) ეს არის დინამიური წნევა, მას ხშირად უწოდებენ სიჩქარის წნევას. ნაკადში სტატიკური წნევა მსგავსია სითხის წნევისა დასვენების დროს (წყალი, გაზი). მაგალითად: წყალი მილში, ის შეიძლება იყოს მოსვენებულ მდგომარეობაში ან მოძრაობაში, ორივე შემთხვევაში მილის კედლები წყლის წნევის ქვეშ იმყოფება. წყლის მოძრაობის შემთხვევაში წნევა გარკვეულწილად ნაკლები იქნება, რადგან გაჩნდა სიჩქარის წნევა.
ენერგიის შენარჩუნების კანონის მიხედვით, ჰაერის ნაკადის ენერგია ჰაერის ნაკადის სხვადასხვა მონაკვეთებში არის ნაკადის კინეტიკური ენერგიის ჯამი, წნევის ძალების პოტენციური ენერგია, ნაკადის შიდა ენერგია და ენერგია. სხეულის პოზიციის შესახებ. ეს თანხა არის მუდმივი მნიშვნელობა:
Ekin+Ep+Evn+En=const (1.10)
კინეტიკური ენერგია (ეკინი) - მოძრავი ჰაერის ნაკადის მუშაობის უნარი. ის თანაბარია
სადაც m არის ჰაერის მასა, kgf s2m; ჰაერის ნაკადის V- სიჩქარე, მ/წმ. თუ m მასის ნაცვლად ჩავანაცვლებთ ჰაერის p მასის სიმკვრივეს, მაშინ ვიღებთ ფორმულას სიჩქარის ხელმძღვანელის დასადგენად q (kgf/m2)
პოტენციური ენერგია Ep - ჰაერის ნაკადის უნარი შეასრულოს მუშაობა სტატიკური წნევის ძალების გავლენის ქვეშ. უდრის (კგფ-მ)
სადაც Р - ჰაერის წნევა, კგფ/მ2; F არის ჰაერის ნაკადის ძაფის განივი ფართობი, m2; S არის გზა, რომელსაც 1 კგ ჰაერი გადის მოცემულ მონაკვეთზე, m; SF პროდუქტს უწოდებენ სპეციფიკურ მოცულობას და აღინიშნება v-ით, ჰაერის კონკრეტული მოცულობის მნიშვნელობის ჩანაცვლებით ფორმულაში (1.13), ვიღებთ
შიდა ენერგია Evn არის გაზის უნარი შეასრულოს მუშაობა, როდესაც მისი ტემპერატურა იცვლება:
სადაც Cv არის ჰაერის სითბური სიმძლავრე მუდმივი მოცულობით, cal/kg-deg; T-ტემპერატურა კელვინის შკალაზე, K; A არის მექანიკური სამუშაოს თერმული ეკვივალენტი (კალ-კგ-მ).
განტოლებიდან ჩანს, რომ ჰაერის ნაკადის შიდა ენერგია პირდაპირპროპორციულია მისი ტემპერატურისა.
პოზიციის ენერგია En არის ჰაერის მუშაობის უნარი, როდესაც მოცემული ჰაერის მასის სიმძიმის ცენტრის პოზიცია იცვლება, როდესაც ის ადის გარკვეულ სიმაღლეზე და უდრის.
სადაც h არის სიმაღლის ცვლილება, m.
ჰაერის ნაკადის სიმაღლის გასწვრივ ჰაერის მასების სიმძიმის ცენტრების გამოყოფის მწირი მცირე მნიშვნელობების გათვალისწინებით, ეს ენერგია უგულებელყოფილია აეროდინამიკაში.
ყველა სახის ენერგიის გათვალისწინება გარკვეულ პირობებთან მიმართებაში, შესაძლებელია ჩამოყალიბდეს ბერნულის კანონი, რომელიც ადგენს კავშირს ჰაერის ნაკადის სტატიკური წნევასა და სიჩქარის წნევას შორის.
განვიხილოთ ცვლადი დიამეტრის (1, 2, 3) მილი (ნახ. 10), რომელშიც ჰაერის ნაკადი მოძრაობს. განხილულ მონაკვეთებში წნევის გასაზომად გამოიყენება მანომეტრები. წნევის მრიცხველების ჩვენებების გაანალიზებით, შეგვიძლია დავასკვნათ, რომ ყველაზე დაბალი დინამიური წნევა ნაჩვენებია 3-3 განყოფილების წნევის ლიანდაგით. ეს ნიშნავს, რომ როდესაც მილი ვიწროვდება, ჰაერის ნაკადის სიჩქარე იზრდება და წნევა ეცემა.
ბრინჯი. ათი
წნევის ვარდნის მიზეზი არის ის, რომ ჰაერის ნაკადი არ წარმოქმნის სამუშაოს (ხახუნი არ არის გათვალისწინებული) და შესაბამისად ჰაერის ნაკადის მთლიანი ენერგია მუდმივი რჩება. თუ ჰაერის ნაკადის ტემპერატურას, სიმკვრივესა და მოცულობას სხვადასხვა მონაკვეთში მუდმივად მივიჩნევთ (T1=T2=T3; p1=p2=p3, V1=V2=V3), მაშინ შიდა ენერგიის იგნორირება შეიძლება.
ეს ნიშნავს, რომ ამ შემთხვევაში შესაძლებელია ჰაერის ნაკადის კინეტიკური ენერგიის პოტენციურ ენერგიად გადასვლა და პირიქით.
როდესაც ჰაერის ნაკადის სიჩქარე იზრდება, მაშინ იზრდება სიჩქარის თავი და, შესაბამისად, ამ ჰაერის ნაკადის კინეტიკური ენერგია.
ჩვენ ვცვლით მნიშვნელობებს ფორმულებიდან (1.11), (1.12), (1.13), (1.14), (1.15) ფორმულებით (1.10), იმის გათვალისწინებით, რომ უგულებელყოფთ შიდა ენერგიას და პოზიციის ენერგიას, გარდაქმნის განტოლებას (1.10). ), ვიღებთ
ეს განტოლება ჰაერის ნაკადის ნებისმიერი მონაკვეთისთვის დაწერილია შემდეგნაირად:
ამ ტიპის განტოლება არის უმარტივესი მათემატიკური ბერნულის განტოლება და აჩვენებს, რომ სტატიკური და დინამიური წნევის ჯამი მუდმივი ჰაერის ნაკადის ნებისმიერი მონაკვეთისთვის არის მუდმივი მნიშვნელობა. კომპრესიულობა ამ შემთხვევაში არ არის გათვალისწინებული. შეკუმშვის გათვალისწინებისას კეთდება შესაბამისი კორექტივები.
ბერნულის კანონის სიცხადისთვის, შეგიძლიათ ჩაატაროთ ექსპერიმენტი. აიღეთ ორი ფურცელი, რომლებიც ერთმანეთის პარალელურად დაიჭირეთ მცირე მანძილზე, ააფეთქეთ მათ შორის უფსკრული.
ბრინჯი. თერთმეტი
ფოთლები უახლოვდება. მათი დაახლოების მიზეზი არის ის, რომ ფურცლების გარე მხარეს წნევა ატმოსფერულია, ხოლო მათ შორის უფსკრული, მაღალსიჩქარიანი ჰაერის წნევის არსებობის გამო, წნევა შემცირდა და ატმოსფერულზე ნაკლები გახდა. წნევის სხვაობის გავლენის ქვეშ ქაღალდის ფურცლები იხრება შიგნით.
ქარის გვირაბები
ექსპერიმენტულ წყობას იმ ფენომენებისა და პროცესების შესასწავლად, რომლებიც თან ახლავს სხეულების ირგვლივ გაზის ნაკადს, ეწოდება ქარის გვირაბი. ქარის გვირაბების მოქმედების პრინციპი ემყარება გალილეოს ფარდობითობის პრინციპს: სტაციონარული გარემოში სხეულის მოძრაობის ნაცვლად შესწავლილია სტაციონარული სხეულის ირგვლივ გაზის დინება.ქარის გვირაბებში თვითმფრინავზე მოქმედი აეროდინამიკური ძალები და მომენტები ექსპერიმენტულად განისაზღვრება, შესწავლილია წნევის და ტემპერატურის განაწილება მის ზედაპირზე, შეისწავლება ნაკადის სქემა სხეულის ირგვლივ, შესწავლილია აეროელასტიურობა და ა.შ.
ქარის გვირაბები მაქ რიცხვების დიაპაზონიდან გამომდინარე M იყოფა ქვებგერითი (M=0.15-0.7), ტრანსონური (M=0.7-13), ზებგერითი (M=1.3-5) და ჰიპერბგერითი (M= 5-25). მუშაობის პრინციპის მიხედვით - კომპრესორულ ოთახებში (უწყვეტი მუშაობა), რომელშიც ჰაერის ნაკადი იქმნება სპეციალური კომპრესორით, ხოლო ბალონის გაზრდილი წნევით, მიკროსქემის განლაგების მიხედვით - დახურულ და ღიაში.
კომპრესორის მილებს აქვთ მაღალი ეფექტურობა, მათი გამოყენება მარტივია, მაგრამ მოითხოვს უნიკალური კომპრესორების შექმნას გაზის მაღალი ნაკადით და მაღალი სიმძლავრით. ბუშტის ქარის გვირაბები ნაკლებად ეკონომიურია, ვიდრე საკომპრესორო ქარის გვირაბები, რადგან ენერგიის ნაწილი იკარგება გაზის ჩახშობის დროს. გარდა ამისა, ბუშტის ქარის გვირაბების მუშაობის ხანგრძლივობა შემოიფარგლება ცილინდრებში გაზის მიწოდებით და მერყეობს ათობით წამიდან რამდენიმე წუთამდე სხვადასხვა ქარის გვირაბებისთვის.
საჰაერო ბურთების ქარის გვირაბების ფართო გავრცელება განპირობებულია იმით, რომ ისინი უფრო მარტივია დიზაინით და კომპრესორის სიმძლავრე, რომელიც საჭიროა ბუშტების შესავსებად, შედარებით მცირეა. დახურული მარყუჟის მქონე ქარის გვირაბებში გამოიყენება სამუშაო ზონაში გავლის შემდეგ გაზის ნაკადში დარჩენილი კინეტიკური ენერგიის მნიშვნელოვანი ნაწილი, რაც ზრდის ქარის გვირაბის ეფექტურობას. თუმცა ამ შემთხვევაში აუცილებელია ინსტალაციის საერთო ზომების გაზრდა.
ქვებგერითი ქარის გვირაბებში შესწავლილია ქვებგერითი ვერტმფრენების აეროდინამიკური მახასიათებლები, აგრეთვე ზებგერითი თვითმფრინავების მახასიათებლები აფრენისა და დაფრენის რეჟიმებში. გარდა ამისა, ისინი გამოიყენება მანქანების და სხვა სახმელეთო მანქანების, შენობების, ძეგლების, ხიდების და სხვა ობიექტების გარშემო ნაკადის შესასწავლად.სურათზე ნაჩვენებია დახურული მარყუჟის ქვებგერითი ქარის გვირაბის დიაგრამა.
ბრინჯი. 12
1 - თაფლი 2 - ბადეები 3 - წინაკამერა 4 - დამაბნეველი 5 - დინების მიმართულება 6 - სამუშაო ნაწილი 7 მოდელით - დიფუზორით, 8 - მუხლი მბრუნავი პირებით, 9 - კომპრესორი 10 - ჰაერის გამაგრილებელი
ბრინჯი. ცამეტი
1 - თაფლი 2 - ეკრანები 3 - წინაკამერა 4 დამაბნეველი 5 პერფორირებული სამუშაო ნაწილი მოდელით 6 ეჟექტორი 7 დიფუზორი 8 იდაყვი გზამკვლევი ფარებით 9 ჰაერის გასასვლელი 10 - ჰაერის მიწოდება ცილინდრებიდან
ბრინჯი. თოთხმეტი
1 - შეკუმშული ჰაერის ცილინდრი 2 - მილსადენი 3 - სამართავი დროსელი 4 - ნიველირებადი ბადეები 5 - თაფლი 6 - დამღუპველი ბადეები 7 - წინაკამერა 8 - დამაბნეველი 9 - ზებგერითი საქშენი 10 - სამუშაო ნაწილი მოდელი 11 - ზებგერითი დიფუზორი 12 - ქვებგერითი დიფუზორი ატმოსფეროში
ბრინჯი. თხუთმეტი
1 - ცილინდრი მაღალი წნევით 2 - მილსადენი 3 - საკონტროლო დროსელი 4 - გამათბობელი 5 - წინაკამერა თაფლით და ბადეებით 6 - ჰიპერბგერითი ღერძული სიმეტრიული საქშენი 7 - სამუშაო ნაწილი მოდელი 8 - ჰიპერბგერითი ღერძული სიმეტრიული დიფუზორით 9 - ჰაერის გამაგრილებელი 10 - ჰაერის ნაკადის მიმართულება 11 - ეჟექტორებში მიწოდება 12 - ეჟექტორები 13 - საკეტები 14 - ვაკუუმური ჭურჭელი 15 - ქვებგერითი დიფუზორი
ოთახის ვენტილაციის მეთოდიდან გამომდინარე, ჩვეულებრივ უნდა დარეკოთ:
ა) ტურბულენტურად ვენტილირებადი ან ოთახებითარაერთმხრივი ჰაერის ნაკადი;
ბ) ოთახები ლამინირებული, ან ცალმხრივი ჰაერის ნაკადით.
Შენიშვნა. პროფესიულ ლექსიკაში დომინირებს ტერმინები
"ტურბულენტური ჰაერის ნაკადი, ლამინარული ჰაერის ნაკადი.
მართვის რეჟიმები მე ჰაერი
არსებობს მართვის ორი რეჟიმიჰაერი: ლამინირებული? და ტურბულენტური?. ლამინარი? რეჟიმი ხასიათდება ჰაერის ნაწილაკების მოწესრიგებული მოძრაობით პარალელური ტრაექტორიების გასწვრივ. ნაკადში შერევა ხდება მოლეკულების ურთიერთშეღწევის შედეგად. ტურბულენტურ რეჟიმში ჰაერის ნაწილაკების მოძრაობა ქაოტურია, შერევა განპირობებულია ჰაერის ცალკეული მოცულობების ურთიერთშეღწევით და ამიტომ ხდება ბევრად უფრო ინტენსიურად, ვიდრე ლამინარულ რეჟიმში.
სტაციონარული ლამინარული მოძრაობისას ჰაერის ნაკადის სიჩქარე წერტილში მუდმივია სიდიდისა და მიმართულებით; ტურბულენტური მოძრაობის დროს მისი სიდიდე და მიმართულება დროში ცვალებადია.
ტურბულენტობა არის გარე (ნაკადში შეყვანილი) ან შიდა (ნაკადში წარმოქმნილი) დარღვევების შედეგი.?. ტურბულენტობა ვენტილაციის ნაკადები, როგორც წესი, შიდა წარმოშობისაა. მისი მიზეზი არის მორევის წარმოქმნა, როდესაც მიედინება უწესრიგობის გარშემო?კედლები და საგნები.
ფონდის კრიტერიუმი? ტურბულენტური რეჟიმი არის რეას რიცხვი?nolds:
რ e = ud / თ
სადაც და არის ჰაერის საშუალო სიჩქარეშენობაში;
დ - ჰიდრავლიკური? ოთახის დიამეტრი;
D= 4S/P
ს - განივი ფართობიფართი;
რ - განივი პერიმეტრიოთახის მონაკვეთი;
ვ- კინემატიკური?ჰაერის სიბლანტის კოეფიციენტი.
რეას ნომერი? ნოლდები, რომლებზედაც საყრდენების ტურბულენტური მოძრაობა?chivo, ეწოდება კრიტიკული. ამისთვისშენობა უდრის 1000-1500-ს, გლუვი მილებისთვის - 2300. ინშენობა ჰაერის მოძრაობა ჩვეულებრივ ტურბულენტულია; ფილტრაციისას(სუფთა ოთახებში)შესაძლებელია როგორც ლამინარული?, და ტურბულენტური? რეჟიმი.
ლამინარული მოწყობილობები გამოიყენება სუფთა ოთახებში და გამოიყენება დიდი მოცულობის ჰაერის გასანაწილებლად, რაც უზრუნველყოფს ოთახში სპეციალურად შექმნილი ჭერის, იატაკის გამწოვების არსებობას და წნევის კონტროლს. ამ პირობებში ლამინარული ნაკადის დისტრიბუტორების მუშაობა გარანტირებულია, რათა უზრუნველყოს საჭირო ცალმხრივი ნაკადი პარალელური დენის ბილიკებით. ჰაერის გაცვლის მაღალი კურსი ხელს უწყობს მიწოდების ჰაერის ნაკადის იზოთერმული პირობების შენარჩუნებას. ჭერები, რომლებიც განკუთვნილია ჰაერის განაწილებისთვის დიდი ჰაერის გაცვლებით, დიდი ფართობის გამო, უზრუნველყოფს ჰაერის მცირე საწყისი ნაკადის სიჩქარეს. იატაკის დონის ექსტრაქტორების ფუნქციონირება და ოთახის წნევის კონტროლი ამცირებს რეცირკულაციის ზონების ზომას, ხოლო პრინციპი "ერთი გადასასვლელი და ერთი გასასვლელი" ადვილად მუშაობს. შეკიდული ნაწილაკები დაჭერილია იატაკზე და ამოღებულია, ამიტომ მათი რეცირკულაციის რისკი დაბალია.
ლამინირებული ნაკადის ფოტოგრაფია
ლამინარული ნაკადი- სითხის ან აირის მშვიდი ნაკადი შერევის გარეშე. სითხე ან აირი მოძრაობს ფენებად, რომლებიც სრიალებს ერთმანეთის წინააღმდეგ. ფენების სიჩქარის მატებასთან ერთად ან სითხის სიბლანტის კლებისას ლამინარული ნაკადი ხდება ტურბულენტური. ყველა სითხესა თუ აირზე, ეს წერტილი ხდება რეინოლდსის გარკვეულ რიცხვზე.
აღწერა
ლამინარული ნაკადები შეინიშნება ან ძალიან ბლანტი სითხეებში, ან საკმარისად დაბალი სიჩქარით წარმოქმნილ ნაკადებში, ასევე მცირე სხეულების გარშემო სითხის ნელი ნაკადის დროს. კერძოდ, ლამინარული ნაკადები მიმდინარეობს ვიწრო (კაპილარულ) მილებში, საპოხი ფენაში საკისრებში, თხელ სასაზღვრო ფენაში, რომელიც იქმნება სხეულების ზედაპირთან ახლოს, როდესაც მათ ირგვლივ სითხე ან აირი მიედინება და ა.შ. სიჩქარის მატებასთან ერთად. ამ სითხის, ლამინარული ნაკადი შეიძლება რაღაც მომენტში გადავიდეს უწესრიგო ტურბულენტურ ნაკადში. ამ შემთხვევაში, მოძრაობის წინააღმდეგობის ძალა მკვეთრად იცვლება. სითხის ნაკადის რეჟიმი ხასიათდება ე.წ. რეინოლდსის რიცხვით (Re).
როდესაც ღირებულება რე გარკვეულ კრიტიკულ რიცხვზე ნაკლები Re kp , ხდება ლამინარული სითხის ნაკადები; თუ Re > Re kp , დინების რეჟიმი შეიძლება გახდეს ტურბულენტური . Re cr მნიშვნელობა დამოკიდებულია განხილული ნაკადის ტიპზე. ასე რომ, მრგვალ მილებში ნაკადისთვის, Re cr ≈ 2200 (თუ დამახასიათებელი სიჩქარე არის საშუალო სიჩქარე განივი მონაკვეთზე, ხოლო დამახასიათებელი ზომა არის მილის დიამეტრი). ამიტომ რე კპ-სთვის< 2200 течение жидкости в трубе будет ламинарным.
სიჩქარის განაწილება
სიჩქარის საშუალო პროფილი:
a - ლამინარული ნაკადი
ბ - ტურბულენტური ნაკადი
ლამინარული ნაკადით უსასრულოდ გრძელ მილში, სიჩქარე მილის ნებისმიერ მონაკვეთში იცვლება კანონის მიხედვით V-V 0 ( 1 - r 2 / a 2 ), სადაც ა - მილის რადიუსი, რ - მანძილი ღერძიდან, V 0 \u003d 2V sr - ღერძული (რიცხობრივად მაქსიმალური) დინების სიჩქარე; პარაბოლური სიჩქარის შესაბამისი პროფილი ნაჩვენებია ნახ. ა.
ხახუნის დაძაბულობა იცვლება რადიუსის გასწვრივ წრფივი კანონის მიხედვით τ=τ w r/a სადაც τ w = 4μVav/a - ხახუნის სტრესი მილის კედელზე.
მილში ბლანტი ხახუნის ძალების დასაძლევად ერთგვაროვანი მოძრაობის დროს უნდა იყოს გრძივი წნევის ვარდნა, რომელიც ჩვეულებრივ გამოიხატება თანასწორობით. P1-P2 = λ(l/d)ρV cf 2/2 სადაც P1 და P2 - წნევა k.-n-ში. ორი ჯვარი მონაკვეთი მანძილზე ლ ერთმანეთისგან λ - კოეფიციენტი წინააღმდეგობა დამოკიდებულია რე ლამინარული ნაკადისთვის λ = 64/Re .
ჰიდროდინამიკა არის ფიზიკის ყველაზე მნიშვნელოვანი დარგი, რომელიც სწავლობს სითხის მოძრაობის კანონებს გარე პირობებიდან გამომდინარე. მნიშვნელოვანი საკითხი, რომელიც განიხილება ჰიდროდინამიკაში, არის სითხის ლამინარული და ტურბულენტური დინების განსაზღვრის საკითხი.
რა არის სითხე?
ლამინარული და ტურბულენტური სითხის ნაკადის საკითხის უკეთ გასაგებად, ჯერ უნდა განიხილოს, რა არის ეს ნივთიერება.
სითხეს ფიზიკაში ეწოდება მატერიის 3 საერთო მდგომარეობიდან ერთ-ერთს, რომელსაც მოცემულ პირობებში შეუძლია შეინარჩუნოს მოცულობა, მაგრამ რომელიც მინიმალური ტანგენციალური ძალების გავლენით იცვლის ფორმას და იწყებს დინებას. მყარი სხეულისგან განსხვავებით, თხევადში არ არსებობს გარე გავლენისადმი წინააღმდეგობის ძალები, რომლებიც თავდაპირველ ფორმას დაუბრუნდებიან. სითხე განსხვავდება გაზებისგან იმით, რომ მას შეუძლია შეინარჩუნოს მოცულობა მუდმივ გარე წნევასა და ტემპერატურაზე.
სითხეების თვისებების აღმწერი პარამეტრები
ლამინარული და ტურბულენტური ნაკადის საკითხი განისაზღვრება, ერთი მხრივ, სისტემის თვისებებით, რომელშიც განიხილება სითხის მოძრაობა და, მეორე მხრივ, სითხის ნივთიერების მახასიათებლებით. აქ მოცემულია სითხეების ძირითადი თვისებები:
- სიმკვრივე. ნებისმიერი სითხე ერთგვაროვანია, ამიტომ მის დასახასიათებლად გამოიყენება ეს ფიზიკური რაოდენობა, რომელიც ასახავს სითხის ნივთიერების მასის რაოდენობას, რომელიც ეცემა მის ერთეულ მოცულობაზე.
- სიბლანტე. ეს მნიშვნელობა ახასიათებს ხახუნს, რომელიც წარმოიქმნება სითხის სხვადასხვა ფენებს შორის მისი დინების დროს. ვინაიდან სითხეებში მოლეკულების პოტენციური ენერგია დაახლოებით უდრის მათ კინეტიკურ ენერგიას, ეს იწვევს გარკვეული სიბლანტის არსებობას ნებისმიერ რეალურ სითხეში. სითხეების ეს თვისება არის ენერგიის დაკარგვის მიზეზი მათი დინების დროს.
- კომპრესიულობა. გარეგანი წნევის მატებასთან ერთად, ნებისმიერი სითხის ნივთიერება ამცირებს მის მოცულობას, თუმცა, სითხეებისთვის ეს წნევა უნდა იყოს საკმარისად დიდი, რომ ოდნავ შემცირდეს მათ მიერ დაკავებული მოცულობა, ამიტომ, უმეტეს პრაქტიკულ შემთხვევებში, აგრეგაციის ეს მდგომარეობა შეკუმშვად ითვლება.
- ზედაპირული დაძაბულობა. ეს მნიშვნელობა განისაზღვრება სამუშაოთი, რომელიც უნდა დაიხარჯოს სითხის ერთეული ზედაპირის შესაქმნელად. ზედაპირული დაძაბულობის არსებობა განპირობებულია სითხეებში ინტერმოლეკულური ურთიერთქმედების ძალების არსებობით და განსაზღვრავს მათ კაპილარულ თვისებებს.
ლამინარული ნაკადი
ტურბულენტური და ლამინარული დინების საკითხის შესწავლისას პირველ რიგში განვიხილავთ ამ უკანასკნელს. თუ მილში მყოფი სითხისთვის ამ მილის ბოლოებში წნევის სხვაობა შეიქმნა, მაშინ ის დაიწყებს დინებას. თუ ნივთიერების ნაკადი მშვიდია და მისი თითოეული ფენა მოძრაობს გლუვი ტრაექტორიის გასწვრივ, რომელიც არ კვეთს სხვა ფენების მოძრაობის ხაზებს, მაშინ საუბარია ლამინარული ნაკადის რეჟიმზე. მის დროს თითოეული თხევადი მოლეკულა მოძრაობს მილის გასწვრივ გარკვეული ტრაექტორიის გასწვრივ.
ლამინარული ნაკადის მახასიათებლები შემდეგია:
- სითხის ნივთიერების ცალკეულ ფენებს შორის შერევა არ ხდება.
- ფენები, რომლებიც უფრო ახლოს არიან მილის ღერძთან, მოძრაობენ უფრო მაღალი სიჩქარით, ვიდრე ისინი, რომლებიც მდებარეობს მის პერიფერიაზე. ეს ფაქტი დაკავშირებულია ხახუნის ძალების არსებობასთან სითხის მოლეკულებსა და მილის შიდა ზედაპირს შორის.
ლამინარული ნაკადის მაგალითია წყლის პარალელური ჭავლები, რომლებიც მიედინება საშხაპედან. თუ საღებავის რამდენიმე წვეთი დაემატება ლამინირებულ ნაკადს, მაშინ დაინახავთ, თუ როგორ იწევს ისინი ჭავლში, რომელიც აგრძელებს თავის გლუვ დინებას სითხის უმეტესობაში შერევის გარეშე.
ტურბულენტური ნაკადი
ეს რეჟიმი ფუნდამენტურად განსხვავდება ლამინარულისგან. ტურბულენტური ნაკადი არის ქაოტური ნაკადი, რომელშიც თითოეული მოლეკულა მოძრაობს თვითნებური ტრაექტორიის გასწვრივ, რომლის პროგნოზირება შესაძლებელია მხოლოდ დროის საწყის მომენტში. ამ რეჟიმს ახასიათებს მორევები და მცირე მოცულობის წრიული მოძრაობები სითხის ნაკადში. მიუხედავად ამისა, ცალკეული მოლეკულების ტრაექტორიების შემთხვევითობის მიუხედავად, მთლიანი ნაკადი მოძრაობს გარკვეული მიმართულებით და ეს სიჩქარე შეიძლება ხასიათდებოდეს გარკვეული საშუალო მნიშვნელობით.
ტურბულენტური დინების მაგალითია წყლის დინება მთის მდინარეში. თუ საღებავი ჩავარდება ასეთ ნაკადში, მაშინ ხედავთ, რომ დროის საწყის მომენტში გამოჩნდება ჭავლი, რომელიც დაიწყებს დამახინჯებას და მცირე მორევას, შემდეგ კი გაქრება სითხის მთელ მოცულობაში შერევით.
რა განსაზღვრავს სითხის დინებას?
ლამინარული ან ტურბულენტური ნაკადის რეჟიმები დამოკიდებულია ორი სიდიდის თანაფარდობაზე: სითხის ნივთიერების სიბლანტეზე, რომელიც განსაზღვრავს სითხის ფენებს შორის ხახუნს და ინერციულ ძალებს, რომლებიც აღწერს ნაკადის სიჩქარეს. რაც უფრო ბლანტია ნივთიერება და რაც უფრო დაბალია მისი დინების სიჩქარე, მით უფრო მაღალია ლამინარული ნაკადის ალბათობა. პირიქით, თუ სითხის სიბლანტე დაბალია და მისი მოძრაობის სიჩქარე მაღალია, მაშინ ნაკადი ტურბულენტური იქნება.
ქვემოთ მოცემულია ვიდეო, რომელიც ნათლად ხსნის ნივთიერების ნაკადის განხილული რეჟიმების თავისებურებებს.
როგორ განვსაზღვროთ ნაკადის რეჟიმი?
პრაქტიკისთვის, ეს კითხვა ძალიან მნიშვნელოვანია, რადგან მასზე პასუხი დაკავშირებულია თხევად გარემოში ობიექტების მოძრაობის მახასიათებლებთან და ენერგიის დანაკარგების სიდიდესთან.
ლამინარული და ტურბულენტური სითხის ნაკადს შორის გადასვლა შეიძლება შეფასდეს ეგრეთ წოდებული რეინოლდსის რიცხვების გამოყენებით. ისინი განზომილებიანი რაოდენობაა და დაარქვეს ირლანდიელი ინჟინრისა და ფიზიკოსის ოსბორნ რეინოლდსის პატივსაცემად, რომელმაც მე-19 საუკუნის ბოლოს შესთავაზა მათი გამოყენება თხევადი ნივთიერების მოძრაობის რეჟიმის პრაქტიკულად დასადგენად.
თქვენ შეგიძლიათ გამოთვალოთ რეინოლდსის რიცხვი (სითხის ლამინირებული და ტურბულენტური დინება მილში) შემდეგი ფორმულის გამოყენებით: Re = ρ*D*v/μ, სადაც ρ და μ არის ნივთიერების სიმკვრივე და სიბლანტე, შესაბამისად, v არის. მისი ნაკადის საშუალო სიჩქარე, D არის დიამეტრის მილები. ფორმულაში მრიცხველი ასახავს ინერციულ ძალებს ან ნაკადს, ხოლო მნიშვნელი განსაზღვრავს ხახუნის ძალებს ან სიბლანტეს. აქედან შეგვიძლია დავასკვნათ, რომ თუ განსახილველი სისტემისთვის რეინოლდსის რიცხვი დიდია, მაშინ სითხე მიედინება ტურბულენტურ რეჟიმში და პირიქით, მცირე რეინოლდსის რიცხვები მიუთითებს ლამინარული ნაკადის არსებობაზე.
რეინოლდსის რიცხვების სპეციფიკური მნიშვნელობა და მათი გამოყენება
როგორც ზემოთ აღინიშნა, რეინოლდსის რიცხვი შეიძლება გამოყენებულ იქნას ლამინარული და ტურბულენტური ნაკადის დასადგენად. პრობლემა ის არის, რომ ეს დამოკიდებულია სისტემის მახასიათებლებზე, მაგალითად, თუ მილს აქვს დარღვევები მის შიდა ზედაპირზე, მაშინ მასში წყლის ტურბულენტური ნაკადი დაიწყება უფრო დაბალი დინების სიჩქარით, ვიდრე გლუვში.
მრავალი ექსპერიმენტის სტატისტიკამ აჩვენა, რომ სითხის სისტემისა და ბუნების მიუხედავად, თუ რეინოლდსის რიცხვი 2000-ზე ნაკლებია, მაშინ ლამინარული მოძრაობა ხდება, მაგრამ თუ ის 4000-ზე მეტია, მაშინ დინება ხდება ტურბულენტური. რიცხვების შუალედური მნიშვნელობები (2000-დან 4000-მდე) მიუთითებს გარდამავალი რეჟიმის არსებობაზე.
რეინოლდსის ეს რიცხვები გამოიყენება სხვადასხვა ტექნიკური ობიექტების და აპარატების მოძრაობის დასადგენად თხევად მედიაში, წყლის დინების შესასწავლად სხვადასხვა ფორმის მილებში და ასევე მნიშვნელოვან როლს ასრულებს ზოგიერთი ბიოლოგიური პროცესის შესწავლაში, მაგალითად, მოძრაობაში. მიკროორგანიზმების რაოდენობა ადამიანის სისხლძარღვებში.
) მოძრაობს თითქოს ფენებში დინების მიმართულების პარალელურად. L.t. შეინიშნება ან ძალიან ბლანტი სითხეებში, ან ნაკადებში, რომლებიც წარმოიქმნება საკმარისად დაბალი სიჩქარით, აგრეთვე სითხის ნელი დინების შემთხვევაში მცირე ზომის სხეულების გარშემო. კერძოდ, L. t. ადგილი აქვს ვიწრო (კაპილარულ) მილებში, ლუბრიკანტის ფენაში საკისრებში, თხელ სასაზღვრო ფენაში, რომელიც იქმნება სხეულების ზედაპირთან ახლოს, როდესაც მათ ირგვლივ სითხე ან აირი მიედინება და ა.შ. მოცემული სითხის მოძრაობის სიჩქარე, L.t. რაღაც მომენტში გადადის . ამავდროულად, მისი ყველა თვისება მნიშვნელოვნად იცვლება, კერძოდ, ნაკადის სტრუქტურა, სიჩქარის პროფილი და წინააღმდეგობის კანონი. სითხის ნაკადის რეჟიმი ხასიათდება რეინოლდსის რიცხვით Re. როდესაც Re მნიშვნელობა კრიტიკულზე ნაკლებია ნომრები Rekr, L. t სითხე ხდება; თუ Re > Recr, დინება ხდება ტურბულენტური. Recr მნიშვნელობა დამოკიდებულია განხილული ნაკადის ტიპზე. ასე რომ, მრგვალ მილებში ნაკადისთვის, ReKp »2300 (თუ დამახასიათებელი სიჩქარე ითვლება საშუალოდ მონაკვეთზე, ხოლო დამახასიათებელი ზომა არის მილის დიამეტრი). Recr
ფიზიკური ენციკლოპედიური ლექსიკონი. - მ.: საბჭოთა ენციკლოპედია. მთავარი რედაქტორი A.M. პროხოროვი. 1983 .
LAMINAR FLOW
(ლათ. lamina - ფირფიტა) - ბლანტი სითხის (ან აირის) მოწესრიგებული დინების რეჟიმი, რომელიც ხასიათდება სითხის მიმდებარე ფენებს შორის შერევის არარსებობით. პირობები, რომლებშიც სტაბილური, ანუ ურღვევი შემთხვევითი პერტურბაციებით, წრფივი ტ. რეინოლდსის ნომრები რე.თითოეული ტიპის ნაკადისთვის არის ასეთი რიცხვი რე კრ, ნაზ. ქვედა კრიტიკული რეინოლდსის ნომერი, რომელიც ნებისმიერისთვის რე
წარმოდგენა წრფივი ტ-ის თავისებურებების შესახებ. მილი. ამ მიმდინარეობისთვის რ e Kr 2200, სადაც Re= ( -
სითხის საშუალო ნაკადის სიჩქარე, დ-მილის დიამეტრი,
- კინემატიკური კოეფიციენტი სიბლანტე, - დინამიური. კოეფიციენტი სიბლანტე, არის სითხის სიმკვრივე). ამრიგად, პრაქტიკულად სტაბილური L. t. შეიძლება მოხდეს ან საკმაოდ ბლანტი სითხის შედარებით ნელი ნაკადით ან ძალიან თხელ (კაპილარულ) მილებში. მაგალითად, წყლისთვის (\u003d 10 -6 მ 2 / წმ 20 ° C ტემპერატურაზე), სტაბილური L. t. s \u003d 1 m / s შესაძლებელია მხოლოდ მილებში, რომელთა დიამეტრი არ აღემატება 2.2 მმ.
წრფივი t. უსასრულოდ გრძელ მილში სიჩქარე მილის ნებისმიერ მონაკვეთში იცვლება კანონის მიხედვით - (1 - - რ 2 /ა 2), სადაც ა -მილის რადიუსი, r-მანძილი ღერძიდან, - ღერძული (რიცხობრივად მაქსიმალური) დინების სიჩქარე; შესაბამისი პარაბოლური. სიჩქარის პროფილი ნაჩვენებია ნახ. ა.ხახუნის დაძაბულობა იცვლება რადიუსის გასწვრივ წრფივი კანონის მიხედვით, სადაც = არის მილის კედელზე ხახუნის დაძაბულობა. მილში ბლანტი ხახუნის ძალების დასაძლევად ერთგვაროვანი მოძრაობის დროს უნდა იყოს გრძივი წნევის ვარდნა, რომელიც ჩვეულებრივ გამოიხატება თანასწორობით. P 1-P 2 
სადაც p1და გვ 2 -წნევა კ.-ნ-ში. ორი ჯვარი მონაკვეთი მანძილზე ლერთმანეთისგან, - კოეფიციენტი. წინააღმდეგობა, დამოკიდებულია L.t.-ზე. მეორე სითხე მილში L.t.-ში განსაზღვრავს პუაზეის კანონი.სასრული სიგრძის მილებში აღწერილი წრფივი ტ დაუყოვნებლივ არ დგინდება და მილის დასაწყისში არის ე.წ. შესასვლელი მონაკვეთი, რომელზეც სიჩქარის პროფილი თანდათან გარდაიქმნება პარაბოლურში. შესასვლელის სავარაუდო სიგრძე
სიჩქარის განაწილება მილის მონაკვეთზე: ა- ლამინარული ნაკადით; ბ- ტურბულენტურ დინებაში.
როდესაც დინება ხდება ტურბულენტური, ნაკადის სტრუქტურა და სიჩქარის პროფილი მნიშვნელოვნად იცვლება (ნახ. 6
) და წინააღმდეგობის კანონი, ანუ დამოკიდებულება რე(სმ. ჰიდროდინამიკური წინააღმდეგობა).
მილების გარდა, L. t. ადგილი აქვს საკისრებში შეზეთვის ფენაში, დაბალი სიბლანტის სითხით გამარტივებული სხეულების ზედაპირთან (იხ. სასაზღვრო ფენა)როდესაც ძალიან ბლანტი სითხე მიედინება ნელა პატარა სხეულების გარშემო (იხ. კერძოდ, სტოქსის ფორმულა).წრფივი ტ-ის თეორია. ქიმია.
ნათ.: Landau L. D., Lifshitz E. M., Mechanics of Continuum Media, 2nd ed., M., 1954; ლოიციანსკი ლ.გ., სითხისა და აირის მექანიკა, მე-6 გამოცემა, მ., 1987; Targ S. M., ლამინარული ნაკადების თეორიის ძირითადი ამოცანები, M.-L., 1951; სლეზკინი ნ.ა., ბლანტი შეკუმშვადი სითხის დინამიკა, მ., 1955 წ. 4 - 11. S. M. Targ.
ფიზიკური ენციკლოპედია. 5 ტომად. - მ.: საბჭოთა ენციკლოპედია. მთავარი რედაქტორი A.M. პროხოროვი. 1988 .
ნახეთ, რა არის "LAMINAR FLOW" სხვა ლექსიკონებში:
თანამედროვე ენციკლოპედია
ლამინარული ნაკადი- (ლათინური ლამინა ფირფიტიდან, ზოლიდან), სითხის ან აირის მოწესრიგებული ნაკადი, რომელშიც სითხე (გაზი) მოძრაობს, თითქოსდა, დინების მიმართულების პარალელურად. ლამინარული ნაკადი შეინიშნება ან ნაკადების დროს ... ... ილუსტრირებული ენციკლოპედიური ლექსიკონი
- (ლათ. lamina plate strip), ნაკადი, რომელშიც სითხე (ან აირი) მოძრაობს ფენებად შერევის გარეშე. ლამინირებული ნაკადის არსებობა შესაძლებელია მხოლოდ გარკვეულ, ე.წ. კრიტიკული, რეინოლდსის ნომერი Recr. რესთან ერთად…… დიდი ენციკლოპედიური ლექსიკონი
- (ლათინური lamina plate, ზოლიდან * a. ლამინარული ნაკადი; n. Laminarstromung, laminare Stromung; f. ecoulement laminaire, courant laminaire; i. corriente laminar, torrente laminar) სითხის ან აირის მოწესრიგებული ნაკადი, სითხესთან ერთად. ..... გეოლოგიური ენციკლოპედია
- (ლათინური ლამინას ფირფიტიდან, ზოლიდან) ბლანტი სითხის ნაკადი, რომელშიც გარემოს ნაწილაკები მოწესრიგებულად მოძრაობენ ფენებში და ფენებს შორის მასის, იმპულსის და ენერგიის გადაცემის პროცესები ხდება მოლეკულურ დონეზე. L.t-ის ტიპიური მაგალითი. ტექნოლოგიის ენციკლოპედია
LAMINAR FLOW, სითხის ან აირის სტაბილური ნაკადი აგიტაციის გარეშე. სითხე ან აირი მოძრაობს ფენებად, რომლებიც სრიალებს ერთმანეთის წინააღმდეგ. როდესაც ფენების სიჩქარე იზრდება, ან სიბლანტე მცირდება... ... სამეცნიერო და ტექნიკური ენციკლოპედიური ლექსიკონი - ბლანტი სითხის (ან აირის) მოძრაობა, რომელშიც სითხე (ან აირი) მოძრაობს ცალკეულ პარალელურ ფენებში ტურბულენტობისა და ერთმანეთთან შერევის გარეშე (ტურბულენტურისგან განსხვავებით (იხ.)). შედეგად (მაგალითად, მილში), ამ ფენებს აქვთ ... ... დიდი პოლიტექნიკური ენციკლოპედია
ლამინარული ნაკადი- წყლის ან ჰაერის მშვიდი, მოწესრიგებული მოძრაობა, რომელიც მოძრაობს დინების მიმართულების პარალელურად, ტურბულენტური დინებისგან განსხვავებით... გეოგრაფიის ლექსიკონი
