მაგნიტური ველის დასაცავად გამოიყენება ორი მეთოდი:

შუნტირების მეთოდი;

ეკრანის მაგნიტური ველის მეთოდი.

მოდით, უფრო დეტალურად განვიხილოთ თითოეული ეს მეთოდი.

მაგნიტური ველის ეკრანით შუნტირების მეთოდი.

მაგნიტური ველის ეკრანით შუნტირების მეთოდი გამოიყენება მუდმივი და ნელა ცვალებადი ალტერნატიული მაგნიტური ველისგან დასაცავად. ეკრანები დამზადებულია ფერომაგნიტური მასალებისგან მაღალი ფარდობითი მაგნიტური გამტარიანობით (ფოლადი, პერმალოი). ეკრანის თანდასწრებით, მაგნიტური ინდუქციის ხაზები გადის ძირითადად მის კედლებზე (სურათი 8.15), რომლებსაც აქვთ დაბალი მაგნიტური წინააღმდეგობა ეკრანის შიგნით არსებულ საჰაერო სივრცესთან შედარებით. დამცავი ხარისხი დამოკიდებულია ფარის მაგნიტურ გამტარიანობაზე და მაგნიტური წრის წინაღობაზე, ე.ი. რაც უფრო სქელია ფარი და რაც უფრო ნაკლები ნაკერია, მაგნიტური ინდუქციის ხაზების მიმართულებით გაშვებული სახსრები, დამცავი ეფექტურობა უფრო მაღალი იქნება.

ეკრანის გადაადგილების მეთოდი.

ეკრანის გადაადგილების მეთოდი გამოიყენება ცვლადი მაღალი სიხშირის მაგნიტური ველების ეკრანიზაციისთვის. ამ შემთხვევაში გამოიყენება არამაგნიტური ლითონებისგან დამზადებული ეკრანები. დაფარვა ეფუძნება ინდუქციის ფენომენს. აქ სასარგებლოა ინდუქციის ფენომენი.

ერთიანი მონაცვლეობითი მაგნიტური ველის გზაზე დავდოთ სპილენძის ცილინდრი (სურათი 8.16, ა). მასში ცვლადი ED იქნება აღგზნებული, რაც, თავის მხრივ, შექმნის ცვლადი ინდუქციური მორევის დენებს (ფუკოს დენები). ამ დენების მაგნიტური ველი (სურათი 8.16, ბ) დაიხურება; ცილინდრის შიგნით, ის მიმართული იქნება ამაღელვებელი ველისკენ, ხოლო მის გარეთ, იმავე მიმართულებით, როგორც ამაღელვებელი ველი. მიღებული ველი (სურათი 8.16, გ) სუსტდება ცილინდრის მახლობლად და ძლიერდება მის გარეთ, ე.ი. ხდება ველის გადაადგილება ცილინდრის მიერ დაკავებული სივრციდან, რაც მისი სკრინინგის ეფექტია, რაც უფრო ეფექტური იქნება, მით უფრო დაბალი იქნება ცილინდრის ელექტრული წინააღმდეგობა, ე.ი. რაც უფრო მეტი მორევი მიედინება მასში.

ზედაპირის ეფექტის გამო („კანის ეფექტი“), მორევის დენების სიმკვრივე და ალტერნატიული მაგნიტური ველის ინტენსივობა, რაც უფრო ღრმად შედის ლითონში, ეცემა ექსპონენტურად.

, (8.5)

სადაც (8.6)

- ველის და დენის შემცირების მაჩვენებელი, რომელსაც ე.წ ექვივალენტური შეღწევადობის სიღრმე.

აქ არის მასალის ფარდობითი მაგნიტური გამტარიანობა;

– ვაკუუმური მაგნიტური გამტარიანობა ტოლია 1,25*10 8 გნ*სმ -1;

– მასალის წინაღობა, Ohm*cm;

- სიხშირე ჰც.

მოსახერხებელია მორევის დინების დამცავი ეფექტის დახასიათება ექვივალენტური შეღწევადობის სიღრმის მნიშვნელობით. რაც უფრო მცირეა x 0, მით უფრო დიდ მაგნიტურ ველს ქმნიან ისინი, რაც ანაცვლებს პიკაპის წყაროს გარე ველს ეკრანის მიერ დაკავებული სივრციდან.

ფორმულის არამაგნიტური მასალისთვის (8.6) =1, სკრინინგის ეფექტი განისაზღვრება მხოლოდ და . და თუ ეკრანი დამზადებულია ფერომაგნიტური მასალისგან?

თუ თანაბარი იქნება, ეფექტი უკეთესი იქნება, რადგან >1 (50..100) და x 0 ნაკლები იქნება.

ასე რომ, x 0 არის მორევის დენების სკრინინგის ეფექტის კრიტერიუმი. საინტერესოა იმის შეფასება, რამდენჯერ მცირდება დენის სიმკვრივე და მაგნიტური ველის სიძლიერე სიღრმეზე x 0, ვიდრე ზედაპირზე. ამისათვის ჩვენ ვცვლით x \u003d x 0 ფორმულას (8.5), შემდეგ

საიდანაც ჩანს, რომ x 0 სიღრმეზე დენის სიმკვრივე და მაგნიტური ველის სიძლიერე მცირდება e-ის ფაქტორით, ე.ი. 1/2,72 სიდიდემდე, რაც არის ზედაპირზე სიმკვრივისა და დაძაბულობის 0,37. ვინაიდან ველის შესუსტება მხოლოდ 2.72 ჯერსიღრმეზე x 0 არ არის საკმარისი დამცავი მასალის დასახასიათებლად, შემდეგ გამოიყენება შეღწევადობის სიღრმის კიდევ ორი ​​მნიშვნელობა x 0.1 და x 0.01, რომლებიც ახასიათებს დენის სიმკვრივისა და ველის ძაბვის ვარდნას 10 და 100-ჯერ ზედაპირზე მათი მნიშვნელობებიდან.

ჩვენ გამოვხატავთ მნიშვნელობებს x 0.1 და x 0.01 x 0 მნიშვნელობის მეშვეობით, ამისათვის გამოსახულების (8.5) საფუძველზე ვადგენთ განტოლებას.

და ,

გადავწყვიტოთ რომელი მივიღოთ

x 0.1 \u003d x 0 ln10 \u003d 2.3x 0; (8.7)

x 0,01 = x 0 ln100 = 4,6 x 0

სხვადასხვა დამცავი მასალის ფორმულების (8.6) და (8.7) საფუძველზე, შეღწევადობის სიღრმის მნიშვნელობები მოცემულია ლიტერატურაში. სიცხადისთვის იგივე მონაცემებს წარმოგიდგენთ ცხრილის 8.1 სახით.

ცხრილიდან ჩანს, რომ ყველა მაღალი სიხშირისთვის, საშუალო ტალღის დიაპაზონიდან დაწყებული, ძალიან ეფექტურად მოქმედებს ნებისმიერი ლითონისგან დამზადებული ეკრანი 0.5..1.5 მმ სისქით. ეკრანის სისქის და მასალის არჩევისას არ უნდა გამოვიდეთ მასალის ელექტრული თვისებებიდან, არამედ იხელმძღვანელოთ მექანიკური სიმტკიცის, სიხისტის, კოროზიისადმი წინააღმდეგობის გათვალისწინება, ცალკეული ნაწილების შეერთების სიმარტივე და მათ შორის გარდამავალი კონტაქტების განხორციელება დაბალი წინააღმდეგობით, შედუღების სიმარტივე, შედუღება და ა.შ.

ცხრილის მონაცემებიდან გამომდინარეობს, რომ 10 MHz-ზე მეტი სიხშირეებისთვის, სპილენძის და მით უმეტეს ვერცხლის ფილმი 0,1 მმ-ზე ნაკლები სისქით იძლევა მნიშვნელოვან დამცავ ეფექტს.. ამიტომ, 10 MHz-ზე ზევით სიხშირეზე სავსებით მისაღებია ფოლგადაფენილი გეტინაკებით ან სპილენძის ან ვერცხლით დაფარული სხვა საიზოლაციო მასალისგან დამზადებული ფარების გამოყენება.

ფოლადი შეიძლება გამოყენებულ იქნას ეკრანად, მაგრამ უნდა გახსოვდეთ, რომ მაღალი წინააღმდეგობის და ჰისტერეზის ფენომენის გამო, ფოლადის ეკრანს შეუძლია მნიშვნელოვანი დანაკარგები მოახდინოს სკრინინგის სქემებში.

ფილტრაცია

ფილტრაცია არის ES-ის პირდაპირი და ალტერნატიული დენის ელექტრომომარაგებისა და გადართვის სქემებში შექმნილი კონსტრუქციული ჩარევის შესუსტების მთავარი საშუალება. ამ მიზნით შექმნილი, ხმაურის ჩახშობის ფილტრები საშუალებას გაძლევთ შეამციროთ ჩარევა, როგორც გარე, ასევე შიდა წყაროებიდან. ფილტრაციის ეფექტურობა განისაზღვრება ფილტრის შეყვანის დაკარგვით:

დბ,

ფილტრს აქვს შემდეგი ძირითადი მოთხოვნები:

მოცემული ეფექტურობის S უზრუნველყოფა საჭირო სიხშირის დიაპაზონში (ელექტრული წრედის შიდა წინააღმდეგობის და დატვირთვის გათვალისწინებით);

ფილტრზე პირდაპირი ან ალტერნატიული ძაბვის დასაშვები ვარდნის შეზღუდვა მაქსიმალური დატვირთვის დენზე;

მიწოდების ძაბვის დასაშვები არაწრფივი დამახინჯების უზრუნველყოფა, რაც განსაზღვრავს ფილტრის წრფივობის მოთხოვნებს;

დიზაინის მოთხოვნები - დამცავი ეფექტურობა, მინიმალური საერთო ზომები და წონა, ნორმალური თერმული რეჟიმის უზრუნველყოფა, მექანიკური და კლიმატური ზემოქმედებისადმი გამძლეობა, დიზაინის დამზადება და ა.შ.

ფილტრის ელემენტები უნდა შეირჩეს ელექტრული წრედის ნომინალური დენებისა და ძაბვების, აგრეთვე მათში გამოწვეული ძაბვისა და დენის ტალღების გათვალისწინებით, რაც გამოწვეულია ელექტრული რეჟიმის არასტაბილურობითა და გარდამავლებით.

კონდენსატორები.ისინი გამოიყენება როგორც დამოუკიდებელი ხმაურის ჩახშობის ელემენტები და როგორც პარალელური ფილტრის ერთეული. სტრუქტურულად, ხმაურის ჩახშობის კონდენსატორები იყოფა:

ბიპოლარული ტიპი K50-6, K52-1B, IT, K53-1A;

მხარდაჭერის ტიპი KO, KO-E, KDO;

მიწოდება არაკოაქსიალური ტიპის K73-21;

ხვრელების კოაქსიალური ტიპის KTP-44, K10-44, K73-18, K53-17;

კონდენსატორის ბლოკები;

ჩარევის ჩახშობის კონდენსატორის მთავარი მახასიათებელია მისი წინაღობის დამოკიდებულება სიხშირეზე. დაახლოებით 10 MHz-მდე სიხშირის დიაპაზონში ჩარევის შესამცირებლად, შეიძლება გამოყენებულ იქნას ორპოლუსიანი კონდენსატორები, მათი მილების მოკლე სიგრძის გათვალისწინებით. საცნობარო ხმაურის ჩახშობის კონდენსატორები გამოიყენება 30-50 MHz სიხშირემდე. სიმეტრიული უღელტეხილის კონდენსატორები გამოიყენება ორ მავთულის წრეში 100 MHz-ის რიგის სიხშირემდე. მიწოდების კონდენსატორები მუშაობენ სიხშირის ფართო დიაპაზონში დაახლოებით 1000 MHz-მდე.

ინდუქციური ელემენტები. ისინი გამოიყენება როგორც ხმაურის ჩახშობის დამოუკიდებელი ელემენტები და ხმაურის ჩახშობის ფილტრების სერიული ბმულები. სტრუქტურულად, ჩოკების ყველაზე გავრცელებული ტიპებია:

დახვეული ფერომაგნიტურ ბირთვზე;

დახვეული.

ჩარევის ჩახშობის ჩოკის მთავარი მახასიათებელია მისი წინაღობის დამოკიდებულება სიხშირეზე. დაბალ სიხშირეებზე რეკომენდებულია PP90 და PP250 კლასების მაგნიტოდიელექტრული ბირთვების გამოყენება, რომლებიც დამზადებულია m-permalloy-ის საფუძველზე. 3A-მდე დენით აღჭურვილობის სქემებში ჩარევის ჩასახშობად, რეკომენდებულია DM ტიპის HF ტიპის ჩოკების გამოყენება, მაღალი რეიტინგული დენებისთვის - D200 სერიის ჩოკები.

ფილტრები.კერამიკული ფილტრები B7, B14, B23 შექმნილია ჩარევის შესაჩერებლად DC, პულსირებულ და AC სქემებში 10 MHz-დან 10 GHz-მდე სიხშირის დიაპაზონში. ასეთი ფილტრების დიზაინი ნაჩვენებია სურათზე 8.17

B7, B14, B23 ფილტრების მიერ შემოტანილი შესუსტება 10..100 MHz სიხშირის დიაპაზონში იზრდება დაახლოებით 20..30-დან 50..60 dB-მდე და 100 MHz-ზე ზემოთ სიხშირის დიაპაზონში აჭარბებს 50 dB-ს.

B23B ტიპის კერამიკული in-line ფილტრები აგებულია დისკის კერამიკული კონდენსატორებისა და უბრუნო ფერომაგნიტური ჩოკების საფუძველზე (სურათი 8.18).

Turnless chokes არის მილისებური ფერომაგნიტური ბირთვი, რომელიც დამზადებულია 50 VCh-2 კლასის ფერიტისაგან, ჩაცმული ტყვიაზე. ჩოკის ინდუქციურობა არის 0,08…0,13 μH. ფილტრის კორპუსი დამზადებულია UV-61 კერამიკული მასალისგან, რომელსაც აქვს მაღალი მექანიკური სიმტკიცე. კორპუსი მეტალიზებულია ვერცხლის ფენით, რათა უზრუნველყოს დაბალი გადასვლის წინააღმდეგობა კონდენსატორის გარე გარსსა და დამიწების ხრახნიან ბუჩქს შორის, რომლითაც ფილტრი არის დამაგრებული. კონდენსატორი შედუღებულია ფილტრის კორპუსზე გარე პერიმეტრის გასწვრივ, ხოლო ტერმინალზე შიდა პერიმეტრის გასწვრივ. ფილტრის დალუქვა უზრუნველყოფილია კორპუსის ბოლოების ნაერთით შევსებით.

B23B ფილტრებისთვის:

ნომინალური ფილტრის ტევადობა - 0,01-დან 6,8 μF-მდე,

ნომინალური ძაბვა 50 და 250 ვ,

ნომინალური დენი 20A-მდე,

ფილტრის ზომები:

L=25მმ, D=12მმ

B23B ფილტრების მიერ შემოტანილი შესუსტება სიხშირის დიაპაზონში 10 kHz-დან 10 MHz-მდე იზრდება დაახლოებით 30..50-დან 60..70 dB-მდე და 10 MHz-ზე ზემოთ სიხშირის დიაპაზონში აჭარბებს 70 dB-ს.

საბორტო ES-ისთვის დამაიმედებელია ხმაურის ჩახშობის სპეციალური მავთულის გამოყენება ფერონის შემავსებლებით, რომლებსაც აქვთ მაღალი მაგნიტური გამტარიანობა და მაღალი სპეციფიკური დანაკარგები. ასე რომ, PPE მავთულისთვის, ჩასმის შესუსტება სიხშირის დიაპაზონში 1 ... 1000 MHz იზრდება 6-დან 128 dB / m-მდე.

მულტიპინიანი კონექტორების ცნობილი დიზაინი, რომელშიც თითოეულ კონტაქტზე დამონტაჟებულია ერთი U- ფორმის ხმაურის ფილტრი.

ჩაშენებული ფილტრის საერთო ზომები:

სიგრძე 9,5 მმ,

დიამეტრი 3.2 მმ.

ფილტრის მიერ შემოტანილი შესუსტება 50 Ohm წრეში არის 20 dB 10 MHz-ზე და 80 dB-მდე 100 MHz-ზე.

ციფრული RES-ის ელექტრომომარაგების სქემების ფილტრაცია.

დენის ავტობუსებში იმპულსურმა ხმაურმა, რომელიც წარმოიქმნება ციფრული ინტეგრირებული სქემების (DIC) გადართვისას, ისევე როგორც გარედან შეღწევისას, შეიძლება გამოიწვიოს ციფრული ინფორმაციის დამუშავების მოწყობილობების მუშაობაში გაუმართაობა.

დენის ავტობუსებში ხმაურის დონის შესამცირებლად გამოიყენება მიკროსქემის დიზაინის მეთოდები:

"ელექტრო" ავტობუსების ინდუქციურობის შემცირება წინა და უკანა გამტარების ურთიერთმაგნიტური კავშირის გათვალისწინებით;

"ძალის" ავტობუსების მონაკვეთების სიგრძის შემცირება, რომლებიც საერთოა სხვადასხვა ISC-სთვის დენებისთვის;

იმპულსური დენების ფრონტის შენელება "ძალის" ავტობუსებში ხმაურის ჩახშობის კონდენსატორების დახმარებით;

დენის სქემების რაციონალური ტოპოლოგია ბეჭდური მიკროსქემის დაფაზე.

გამტარების ჯვრის მონაკვეთის ზომის ზრდა იწვევს საბურავების შინაგანი ინდუქციურობის შემცირებას და ასევე ამცირებს მათ აქტიურ წინააღმდეგობას. ეს უკანასკნელი განსაკუთრებით მნიშვნელოვანია გრუნტის ავტობუსის შემთხვევაში, რომელიც არის სიგნალის სქემების დაბრუნების გამტარი. ამიტომ, მრავალშრიანი დაბეჭდილი მიკროსქემის დაფებში, სასურველია დამზადდეს "ძალა" ავტობუსები მიმდებარე ფენებში განლაგებული გამტარი თვითმფრინავების სახით (სურათი 8.19).

ციფრულ IC-ებზე ბეჭდური მიკროსქემის შეკრებებში გამოყენებულ ჰინგირებული დენის ავტობუსებს აქვთ დიდი განივი ზომები ბეჭდური გამტარების სახით დამზადებულ ავტობუსებთან შედარებით და, შესაბამისად, დაბალი ინდუქციურობა და წინააღმდეგობა. დამონტაჟებული დენის რელსების დამატებითი უპირატესობებია:

სიგნალის სქემების გამარტივებული მიკვლევა;

PCB-ის სიმტკიცის გაზრდა დამატებითი ნეკნების შექმნით, რომლებიც მოქმედებენ როგორც შემზღუდველები, რომლებიც იცავს IC-ებს დამონტაჟებული ERE-ით მექანიკური დაზიანებისგან პროდუქტის ინსტალაციისა და კონფიგურაციის დროს (სურათი 8.20).

მაღალი წარმოების უნარი გამოირჩევა ბეჭდვით დამზადებული და ვერტიკალურად დამონტაჟებული PCB-ზე (სურათი 6.12c) „მძლავრი“ საბურავებით.

ცნობილია საბურავების კონსტრუქციები, რომლებიც დამონტაჟებულია IC კორპუსის ქვეშ, რომლებიც განლაგებულია დაფაზე მწკრივად (სურათი 8.22).

"ელექტრო" ავტობუსების განხილული კონსტრუქციები ასევე უზრუნველყოფს დიდ ხაზოვან სიმძლავრეს, რაც იწვევს "ელექტრო" ხაზის ტალღის წინააღმდეგობის შემცირებას და, შესაბამისად, იმპულსური ხმაურის დონის შემცირებას.

IC-ის დენის გაყვანილობა PCB-ზე არ უნდა განხორციელდეს სერიულად (სურათი 8.23a), არამედ პარალელურად (სურათი 8.23b)

აუცილებელია ელექტროგაყვანილობის გამოყენება დახურული სქემების სახით (ნახ. 8.23c). ასეთი დიზაინი თავისი ელექტრული პარამეტრებით უახლოვდება უწყვეტი სიმძლავრის თვითმფრინავებს. გარე ჩარევის მატარებელი მაგნიტური ველის გავლენისგან თავის დასაცავად, მართვის პანელის პერიმეტრის გასწვრივ უნდა იყოს გათვალისწინებული გარე დახურული მარყუჟი.

დამიწება

დამიწების სისტემა არის ელექტრული წრე, რომელსაც აქვს მინიმალური პოტენციალის შენარჩუნების თვისება, რაც არის მითითების დონე კონკრეტულ პროდუქტში. დამიწების სისტემა ES-ში უნდა უზრუნველყოფდეს სიგნალის და დენის დაბრუნების სქემებს, იცავს ხალხს და აღჭურვილობას ელექტრომომარაგების სქემებში არსებული ხარვეზებისგან და აშორებს სტატიკური მუხტს.

დამიწების სისტემების ძირითადი მოთხოვნებია:

1) მიწისქვეშა ავტობუსის მთლიანი წინაღობის მინიმიზაცია;

2) დახურული გრუნტის მარყუჟების არარსებობა, რომლებიც მგრძნობიარეა მაგნიტური ველების მიმართ.

ES მოითხოვს მინიმუმ სამ ცალკე დამიწის წრეს:

სიგნალის სქემებისთვის დენებისა და ძაბვის დაბალი დონით;

ენერგომოხმარების მაღალი დონის მქონე დენის სქემებისთვის (ელექტრომომარაგება, ES გამომავალი ეტაპები და ა.შ.)

სხეულის სქემებისთვის (შასი, პანელები, ეკრანები და მოპირკეთება).

ES-ში ელექტრული სქემები დასაბუთებულია შემდეგი გზით: ერთ წერტილში და რამდენიმე წერტილში, რომელიც ყველაზე ახლოს არის მიწის საცნობარო წერტილთან (სურათი 8.24).

შესაბამისად, დამიწების სისტემებს შეიძლება ეწოდოს ერთპუნქტიანი და მრავალპუნქტიანი.

ჩარევის ყველაზე მაღალი დონე ხდება ერთპუნქტიან დამიწების სისტემაში საერთო სერიით დაკავშირებული მიწის ავტობუსით (სურათი 8.24 ა).

რაც უფრო შორს არის მიწის წერტილი, მით უფრო მაღალია მისი პოტენციალი. ის არ უნდა იქნას გამოყენებული სქემებისთვის დიდი ენერგიის მოხმარების ცვალებადობით, რადგან მაღალი სიმძლავრის DV-ები ქმნიან დიდი დასაბრუნებელი მიწის დენებს, რამაც შეიძლება გავლენა მოახდინოს მცირე სიგნალის DV-ებზე. საჭიროების შემთხვევაში, ყველაზე კრიტიკული FU უნდა იყოს დაკავშირებული რაც შეიძლება ახლოს დედამიწის საცნობარო წერტილთან.

მრავალპუნქტიანი დამიწების სისტემა (სურათი 8.24 c) უნდა იქნას გამოყენებული მაღალი სიხშირის სქემებისთვის (f ≥ 10 MHz), რომელიც აკავშირებს FU RES-ს გრუნტის საორიენტაციო წერტილთან ყველაზე ახლოს მდებარე წერტილებში.

მგრძნობიარე სქემებისთვის გამოიყენება მცურავი გრუნტის წრე (სურათი 8.25). ასეთი დამიწების სისტემა მოითხოვს მიკროსქემის სრულ იზოლაციას კორპუსისგან (მაღალი წინააღმდეგობა და დაბალი ტევადობა), წინააღმდეგ შემთხვევაში ის არაეფექტურია. სქემები შეიძლება იკვებებოდეს მზის ელემენტებით ან ბატარეებით, ხოლო სიგნალები უნდა შევიდეს და გამოვიდეს წრედში ტრანსფორმატორების ან ოპტოკუპლერის მეშვეობით.

ცხრალიანდაგიანი ციფრული ფირის დისკისთვის განხილული დამიწების პრინციპების განხორციელების მაგალითი ნაჩვენებია სურათზე 8.26.

არსებობს შემდეგი სახმელეთო ავტობუსები: სამი სიგნალი, ერთი ძალა და ერთი კორპუსი. ჩარევისადმი ყველაზე მგრძნობიარე ანალოგური FU (ცხრა გრძნობის გამაძლიერებელი) დამიწებულია ორი განცალკევებული გრუნტის რელსების გამოყენებით. ჩაწერის ცხრა გამაძლიერებელი, რომლებიც მუშაობენ სიგნალის უფრო მაღალ დონეზე, ვიდრე სენსორული გამაძლიერებლები, ასევე საკონტროლო IC და ინტერფეისის სქემები მონაცემთა პროდუქტებთან, დაკავშირებულია მესამე სიგნალის დამიწებასთან. სამი DC ძრავა და მათი მართვის სქემები, რელეები და სოლენოიდები დაკავშირებულია დენის ავტობუს "მიწაზე". ყველაზე მგრძნობიარე წამყვანი ლილვის ძრავის კონტროლის წრე დაკავშირებულია მიწის საცნობარო წერტილთან ყველაზე ახლოს. დამიწის ავტობუსი გამოიყენება კორპუსის და გარსაცმის დასაკავშირებლად. სიგნალი, დენის და დამიწების ავტობუსები ერთმანეთთან არის დაკავშირებული მეორადი ელექტრომომარაგების ერთ წერტილში. უნდა აღინიშნოს სტრუქტურული გაყვანილობის დიაგრამების შედგენის მიზანშეწონილობა RES-ის დიზაინში.

განვიხილოთ ჩვეულებრივი ბარის მაგნიტი: მაგნიტი 1 ეყრდნობა ჩრდილოეთ ზედაპირზე პოლუსით ზემოთ. დაკიდების მანძილი y "role="პრეზენტაცია" style="position: relative;"> ი y "role="პრეზენტაცია" style="position: relative;"> y "role="presentation" style="position: relative;">Yმის ზემოთ (გვერდიდან გვერდს უჭერს მხარს პლასტმასის მილს) არის მეორე, უფრო პატარა ზოლიანი მაგნიტი, მაგნიტი 2, ჩრდილოეთ პოლუსით ქვემოთ. მათ შორის მაგნიტური ძალები აღემატება გრავიტაციას და აჩერებს მაგნიტს 2. განვიხილოთ ზოგიერთი მასალა, მასალა-X, რომელიც თავდაპირველი სიჩქარით მოძრაობს ორ მაგნიტს შორის არსებული უფსკრულისკენ. v " role="პრეზენტაცია" style="position: relative;"> ვ v " role="პრეზენტაცია" style="position: relative;"> v "role="presentation" style="position: relative;">ვ ,

არის თუ არა მასალა, მასალა-X, რომელიც შეამცირებს მანძილს y "role="პრეზენტაცია" style="position: relative;"> ი y "role="პრეზენტაცია" style="position: relative;"> y "role="presentation" style="position: relative;">Yორ მაგნიტს შორის და გაიაროს უფსკრული სიჩქარის შეცვლის გარეშე v " role="პრეზენტაცია" style="position: relative;"> ვ v " role="პრეზენტაცია" style="position: relative;"> v "role="presentation" style="position: relative;">ვ ?

ფიზიკის მოყვარული

ასეთი უცნაური კითხვა

პასუხები

ჯოჯო

მასალა, რომელსაც თქვენ ეძებთ, შეიძლება იყოს სუპერგამტარი. ამ მასალებს აქვთ ნულოვანი დენის წინააღმდეგობა და, შესაბამისად, შეუძლიათ ანაზღაურონ ველის ხაზების შეღწევა მასალის პირველ ფენებში. ამ ფენომენს მაისნერის ეფექტი ეწოდება და არის სუპერგამტარი მდგომარეობის განსაზღვრება.

თქვენს შემთხვევაში ორ მაგნიტს შორის არის ფირფიტები, ეს აუცილებლად შემცირდება y "role="პრეზენტაცია" style="position: relative;"> ი y "role="პრეზენტაცია" style="position: relative;"> y "role="presentation" style="position: relative;">Y ,

სიჩქარისთვის:

აქ, ჩვეულებრივ, მაგნიტური ველის მიერ გამოწვეული მორევის დენები იწვევს ენერგიის დაკარგვას, რომელიც განისაზღვრება როგორც:

P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="პრეზენტაცია"> პ P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="პრეზენტაცია"> P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="პრეზენტაცია"> = π P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="პრეზენტაცია"> P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="პრეზენტაცია"> 2 P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="პრეზენტაცია"> P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="პრეზენტაცია"> AT P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="პრეზენტაცია"> P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="პრეზენტაცია"> 2 P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="პრეზენტაცია"> P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="პრეზენტაცია"> პ P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="პრეზენტაცია"> P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="პრეზენტაცია"> დ P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="პრეზენტაცია"> P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="პრეზენტაცია"> 2 P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="პრეზენტაცია"> P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="პრეზენტაცია"> ე P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="პრეზენტაცია"> P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="პრეზენტაცია"> 2 P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="პრეზენტაცია"> P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="პრეზენტაცია"> 6k ρD P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="პრეზენტაცია"> P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="პრეზენტაცია"> , P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="პრეზენტაცია"> P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="presentation">p P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="პრეზენტაცია">= P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="presentation">π P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="პრეზენტაცია">2 P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="presentation">B P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="presentation">p P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="პრეზენტაცია">2 P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="presentation">d P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="პრეზენტაცია">2 P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , "role="presentation">e P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="პრეზენტაცია">2 P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="პრეზენტაცია">6 P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , "role="presentation">K P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="პრეზენტაცია">ρ P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="presentation">D P = π 2 B p 2 d 2 f 2 6 k ρ D , " role="პრეზენტაცია">,

ვინაიდან, თუმცა, ზეგამტარს აქვს ნულოვანი წინააღმდეგობა და, შესაბამისად, დე ფაქტოა

ρ = ∞ "role="პრეზენტაცია"> ρ = ∞ ρ = ∞ "role="პრეზენტაცია"> ρ = ∞ "role="პრეზენტაცია">ρ ρ = ∞ " role="პრეზენტაცია"> = ρ = ∞ "role="პრეზენტაცია">∞

არ უნდა დაიკარგოს კინეტიკური ენერგია და, შესაბამისად, სიჩქარე უცვლელი დარჩება.

მხოლოდ ერთი პრობლემაა:

ზეგამტარი შეიძლება არსებობდეს მხოლოდ ძალიან დაბალ ტემპერატურაზე, ასე რომ, ეს შეიძლება შეუძლებელი იყოს თქვენი აპარატისთვის... თქვენ მაინც დაგჭირდებათ თხევადი აზოტის გაგრილების სისტემა მის გასაგრილებლად.

ზეგამტარების გარდა, მე ვერ ვხედავ შესაძლებელ მასალას, რადგან თუ მასალა გამტარია, მაშინ ყოველთვის გაქვთ დანაკარგები მორევის გამო (ამით მცირდება v " role="პრეზენტაცია" style="position: relative;"> ვ v " role="პრეზენტაცია" style="position: relative;"> v "role="presentation" style="position: relative;">ვ) ან მასალა არ არის გამტარი (მაშინ y "role="პრეზენტაცია" style="position: relative;"> ი y "role="პრეზენტაცია" style="position: relative;"> y "role="presentation" style="position: relative;">Yარ შემცირდება).

ადამდპორტი

შეიძლება თუ არა ამ ფენომენის შემჩნევა მანქანაში ან სადმე ექსპერიმენტში?

ჯოჯო

თუმცა საქმე იმაშია, რომ როდესაც ზეგამტარი შედის მაგნიტურ ველში, ძალის ხაზები გადაიხრება, რაც სამუშაოს მოჰყვება... ასე რომ, რეალურად, ორ მაგნიტს შორის შეღწევას გარკვეული ენერგია დაუჯდება. თუ ფირფიტა ტოვებს ტერიტორიას ამის შემდეგ, ენერგია დაიბრუნებს.

ლუპერკუსი

არის მასალები ძალიან მაღალი მაგნიტური გამტარიანობით, როგორიცაა ე.წ. μ-ლითონი. ისინი გამოიყენება ეკრანების დასამზადებლად, რომლებიც ასუსტებენ დედამიწის მაგნიტურ ველს ელექტრონული სხივის გზაზე მგრძნობიარე ელექტრონულ-ოპტიკურ მოწყობილობებში.

იმის გამო, რომ თქვენი შეკითხვა აერთიანებს ორ ცალკეულ ნაწილს, მე დავყოფ მას, რომ თითოეულ მათგანს ცალკე გადავხედო.

1. სტატიკური საქმე: უახლოვდება თუ არა მაგნიტური პოლუსები ერთმანეთს, როცა მათ შორის მაგნიტური დამცავი ფირფიტაა მოთავსებული?

მუ-მასალები არ "კლავს" მაგნიტურ ველს თქვენს მაგნიტურ პოლუსებს შორის, არამედ მხოლოდ არღვევს მის მიმართულებას, მიმართავს მის ნაწილს ლითონის ფარში. ეს მნიშვნელოვნად შეცვლის ველის სიძლიერეს B " role="პრეზენტაცია" style="position: relative;"> AT B " role="პრეზენტაცია" style="position: relative;"> B " role="პრეზენტაცია" style="position: relative;">ეკრანის ზედაპირზე, თითქმის აბსოლუტური მისი პარალელური კომპონენტები. ეს იწვევს მაგნიტური წნევის შემცირებას p = B 2 8 π μ " role="პრეზენტაცია" style="position: relative;"> p= ბ p = B 2 8 π μ " role="პრეზენტაცია" style="position: relative;"> p = B 2 8 π μ " role="პრეზენტაცია" style="position: relative;"> 2 p = B 2 8 π μ " role="პრეზენტაცია" style="position: relative;"> p = B 2 8 π μ " role="პრეზენტაცია" style="position: relative;"> 8 პი p = B 2 8 π μ " role="პრეზენტაცია" style="position: relative;"> p = B 2 8 π μ " role="პრეზენტაცია" style="position: relative;"> μ p = B 2 8 π μ " role="პრეზენტაცია" style="position: relative;"> p = B 2 8 π μ " role="presentation" style="position: relative;">გვ p = B 2 8 π μ " role="პრეზენტაცია" style="position: relative;">== p = B 2 8 π μ " role="presentation" style="position: relative;">B p = B 2 8 π μ " role="presentation" style="position: relative;">2 p = B 2 8 π μ " role="პრეზენტაცია" style="position: relative;">8 p = B 2 8 π μ " role="presentation" style="position: relative;">π p = B 2 8 π μ " role="presentation" style="position: relative;">μეკრანის ზედაპირთან ახლოს. თუ ეკრანზე მაგნიტური ველის ეს შემცირება საგრძნობლად შეცვლიდა მაგნიტურ წნევას მაგნიტების მდებარეობაზე, რაც გამოიწვევს მათ მოძრაობას? მეშინია, რომ აქ უფრო დეტალური გაანგარიშებაა საჭირო.

2. ფირფიტის მოძრაობა: შესაძლებელია, რომ დამცავი ფირფიტის სიჩქარე არ შეიცვალოს?

განვიხილოთ შემდეგი ძალიან მარტივი და ინტუიციური ექსპერიმენტი: აიღეთ სპილენძის მილი და გამართეთ იგი ვერტიკალურად. აიღეთ პატარა მაგნიტი და გაუშვით მილში. მაგნიტი ეცემა: ი) ნელა და იი) ერთგვაროვანი სიჩქარით.

თქვენი გეომეტრია შეიძლება ჩამოვარდნილი მილის მსგავსი იყოს: განიხილეთ მაგნიტების სვეტი, რომელიც მცურავია ერთმანეთზე, ანუ დაწყვილებული ბოძებით, NN და SS. ახლა აიღეთ პარალელური ფურცლებისაგან დამზადებული "მრავალფირფიტა" ფარი, რომელიც მყარად არის დაცული ერთმანეთისგან თანაბარ მანძილზე (მაგ. 2D სავარცხელი). ეს სამყარო პარალელურად რამდენიმე დაცემის მილს ახდენს.

თუ თქვენ ახლა დაჭერით მაგნიტების სვეტს ვერტიკალური მიმართულებით და გაიყვანთ მათში მრავალ ფირფიტას მუდმივი ძალით (გრავიტაციის ანალოგი), მაშინ მიაღწევთ მუდმივი სიჩქარის რეჟიმს - მილის დაცემის ექსპერიმენტის მსგავსი.

ეს ვარაუდობს, რომ მაგნიტების სვეტი, ან, უფრო ზუსტად, მათი მაგნიტური ველი მოქმედებს ბლანტი გარემოს სპილენძის ფირფიტებზე:

M p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="პრეზენტაცია"> მ m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="პრეზენტაცია"> m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="პრეზენტაცია"> პ ლ ა ტ ე m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="პრეზენტაცია"> m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="პრეზენტაცია"> ვ m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="პრეზენტაცია"> m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="პრეზენტაცია"> ˙ m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="პრეზენტაცია"> m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="პრეზენტაცია"> = - γ m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="პრეზენტაცია"> m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="პრეზენტაცია"> AT m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="პრეზენტაცია"> m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="პრეზენტაცია"> V+ ფ m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="პრეზენტაცია"> m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="პრეზენტაცია"> პ ლ ლ m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="პრეზენტაცია"> m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="presentation">m m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="presentation">p m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="პრეზენტაცია">L m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="presentation">T m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="presentation">e m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="presentation">v m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="პრეზენტაცია">˙ m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="პრეზენტაცია"> = m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="პრეზენტაცია">- m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="პრეზენტაცია">γ m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="პრეზენტაცია">В m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="presentation">v m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="პრეზენტაცია">+ m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="პრეზენტაცია">F m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="presentation">p m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="presentation">U m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="პრეზენტაცია">L m p l a t e v ˙ = − γ B v + F p u l l " role="პრეზენტაცია">L

სად γ B " role="პრეზენტაცია" style="position: relative;"> γ γ B " role="პრეზენტაცია" style="position: relative;"> γ B " role="პრეზენტაცია" style="position: relative;"> AT γ B " role="პრეზენტაცია" style="position: relative;"> γ B " role="presentation" style="position: relative;">γ γ B "role="presentation" style="position: relative;">Bიქნება ხახუნის ეფექტური კოეფიციენტი მაგნიტური ველის გამო, რომელიც დარღვეულია ფირფიტების არსებობით. გარკვეული პერიოდის შემდეგ, თქვენ საბოლოოდ მიაღწევთ რეჟიმს, რომელშიც ხახუნის ძალა კომპენსირებს თქვენს ძალისხმევას და სიჩქარე დარჩება მუდმივი: v = F p u l l γ B " role="პრეზენტაცია" style="position: relative;"> v= ფ v = F p u l l γ B " role="პრეზენტაცია" style="position: relative;"> v = F p u l l γ B " role="პრეზენტაცია" style="position: relative;"> პ ლ ლ v = F p u l l γ B " role="პრეზენტაცია" style="position: relative;"> v = F p u l l γ B " role="პრეზენტაცია" style="position: relative;"> γ v = F p u l l γ B " role="პრეზენტაცია" style="position: relative;"> v = F p u l l γ B " role="პრეზენტაცია" style="position: relative;"> AT v = F p u l l γ B " role="პრეზენტაცია" style="position: relative;"> v = F p u l l γ B " role="პრეზენტაცია" style="position: relative;"> ვ v = F p u l l γ B " role="პრეზენტაცია" style="position: relative;"> = v = F p u l l γ B " role="პრეზენტაცია" style="position: relative;"> ფ v = F p u l l γ B " role="პრეზენტაცია" style="position: relative;"> პ v = F p u l l γ B " role="პრეზენტაცია" style="position: relative;"> U v = F p u l l γ B " role="პრეზენტაცია" style="position: relative;"> ლ v = F p u l l γ B " role="პრეზენტაცია" style="position: relative;"> ლ v = F p u l l γ B " role="პრეზენტაცია" style="position: relative;"> γ v = F p u l l γ B " role="პრეზენტაცია" style="position: relative;"> AT ,

თუ ეს სიჩქარე უდრის იმ სიჩქარეს, რომელიც გქონდა მანამ, სანამ თეფშებს მაგნიტურ ველში შეჰყავდი, საქმე იმაზეა, თუ როგორ აკონტროლებ მიზიდულობის ძალას. შენიშვნა: თუ არ არის წევა, მაშინ ფირფიტა უბრალოდ შეჩერდება მაგნიტური დამუხრუჭების ეფექტით. ასე რომ, თქვენ უნდა დაიწიოთ შესაბამისად, თუ გსურთ გქონდეთ მუდმივი სიჩქარე.

მაგნიტური ველების დაცვა შეიძლება განხორციელდეს ორი გზით:

დაფარვა ფერომაგნიტური მასალებით.

დამცავი მორევით.

პირველი მეთოდი ჩვეულებრივ გამოიყენება მუდმივი MF და დაბალი სიხშირის ველების სკრინინგისთვის. მეორე მეთოდი უზრუნველყოფს მნიშვნელოვან ეფექტურობას მაღალი სიხშირის MF-ის დაცვაში. ზედაპირული ეფექტის გამო, მორევის დენების სიმკვრივე და ალტერნატიული მაგნიტური ველის ინტენსივობა, რაც უფრო ღრმად შედის ლითონში, ეცემა ექსპონენციალური კანონის მიხედვით:

ველისა და დენის შემცირების საზომი, რომელსაც ექვივალენტური შეღწევადობის სიღრმე ეწოდება.

რაც უფრო მცირეა შეღწევადობის სიღრმე, მით მეტია დენი მიედინება ეკრანის ზედაპირულ ფენებში, მით მეტია მის მიერ შექმნილი საპირისპირო MF, რომელიც ანაცვლებს პიკაპის წყაროს გარე ველს ეკრანის მიერ დაკავებული სივრციდან. თუ ფარი დამზადებულია არამაგნიტური მასალისგან, მაშინ დამცავი ეფექტი დამოკიდებული იქნება მხოლოდ მასალის სპეციფიკურ გამტარობაზე და დამცავი ველის სიხშირეზე. თუ ეკრანი დამზადებულია ფერომაგნიტური მასალისაგან, მაშინ, ceteris paribus, მასში დიდი e იქნება გამოწვეული გარე ველით. დ.ს. მაგნიტური ველის ხაზების უფრო დიდი კონცენტრაციის გამო. მასალის იგივე გამტარობით, მორევის დენები გაიზრდება, რაც გამოიწვევს შეღწევადობის უფრო მცირე სიღრმეს და უკეთეს დამცავ ეფექტს.

ეკრანის სისქის და მასალის არჩევისას, უნდა იხელმძღვანელოთ არა მასალის ელექტრული თვისებებიდან, არამედ მექანიკური სიძლიერის, წონის, სიხისტის, კოროზიის წინააღმდეგობის, ცალკეული ნაწილების შეერთების სიმარტივის და მათ შორის გარდამავალი კონტაქტების გათვალისწინებით. დაბალი წინააღმდეგობით, შედუღების სიმარტივით, შედუღებით და ა.შ.

ცხრილის მონაცემებიდან ჩანს, რომ 10 MHz-ზე მეტი სიხშირეებისთვის, სპილენძი და უფრო მეტიც, ვერცხლის ფილმები დაახლოებით 0.1 მმ სისქით იძლევა მნიშვნელოვან დამცავ ეფექტს. ამიტომ, 10 MHz-ზე ზევით სიხშირეებზე, სავსებით მისაღებია ფოლგადაფენილი გეტინაქსის ან მინაბოჭკოვანი მასალისგან დამზადებული ეკრანების გამოყენება. მაღალ სიხშირეებზე ფოლადი იძლევა უფრო მეტ დამცავ ეფექტს, ვიდრე არამაგნიტური ლითონები. ამასთან, გასათვალისწინებელია, რომ ასეთ ეკრანებს შეუძლიათ მნიშვნელოვანი დანაკარგები მოახდინოს დაცულ სქემებში მაღალი წინააღმდეგობის და ჰისტერეზის გამო. ამიტომ, ასეთი ეკრანები გამოიყენება მხოლოდ იმ შემთხვევებში, როდესაც ჩასმის დაკარგვის იგნორირება შესაძლებელია. ასევე, უფრო მეტი დამცავი ეფექტურობისთვის, ეკრანს უნდა ჰქონდეს ნაკლები მაგნიტური წინააღმდეგობა, ვიდრე ჰაერი, შემდეგ მაგნიტური ველის ხაზები მიდრეკილია ეკრანის კედლების გასწვრივ და უფრო მცირე რაოდენობით შეაღწიოს ეკრანის გარეთ არსებულ სივრცეში. ასეთი ეკრანი თანაბრად შესაფერისია მაგნიტური ველის ზემოქმედებისგან დასაცავად და გარე სივრცის დასაცავად მაგნიტური ველის გავლენისგან, რომელიც შექმნილია ეკრანის შიგნით არსებული წყაროს მიერ.

არსებობს მრავალი კლასის ფოლადის და პერმალოიდი მაგნიტური გამტარიანობის სხვადასხვა მნიშვნელობებით, ამიტომ თითოეული მასალისთვის აუცილებელია შეღწევადობის სიღრმის მნიშვნელობის გამოთვლა. გაანგარიშება ხდება სავარაუდო განტოლების მიხედვით:

1) დაცვა გარე მაგნიტური ველისგან

გარე მაგნიტური ველის ძალის მაგნიტური ხაზები (მაგნიტური ჩარევის ველის ინდუქციის ხაზები) ძირითადად გაივლის ეკრანის კედლების სისქეზე, რომელსაც აქვს დაბალი მაგნიტური წინააღმდეგობა ეკრანის შიგნით არსებული სივრცის წინააღმდეგობასთან შედარებით. . შედეგად, გარე მაგნიტური ჩარევის ველი არ იმოქმედებს ელექტრული წრედის მუშაობაზე.

2) საკუთარი მაგნიტური ველის დაცვა

ასეთი ამწე გამოიყენება, თუ ამოცანაა გარე ელექტრული სქემების დაცვა კოჭის დენის მიერ შექმნილი მაგნიტური ველის ზემოქმედებისგან. ინდუქციურობა L, ანუ, როდესაც საჭიროა L ინდუქციით შექმნილი ჩარევის პრაქტიკულად ლოკალიზაცია, მაშინ ასეთი პრობლემა წყდება მაგნიტური ეკრანის გამოყენებით, როგორც სქემატურად არის ნაჩვენები ნახატზე. აქ, ინდუქტორის ველის თითქმის ყველა ველის ხაზი დაიხურება ეკრანის კედლების სისქეში, მათ მიღმა გასვლის გარეშე, იმის გამო, რომ ეკრანის მაგნიტური წინააღმდეგობა გაცილებით ნაკლებია, ვიდრე მიმდებარე სივრცის წინააღმდეგობა.

3) ორმაგი ეკრანი

ორმაგ მაგნიტურ ეკრანზე შეიძლება წარმოიდგინოთ, რომ ძალის მაგნიტური ხაზების ნაწილი, რომელიც სცილდება ერთი ეკრანის კედლების სისქეს, დაიხურება მეორე ეკრანის კედლების სისქეში. ანალოგიურად, შეიძლება წარმოვიდგინოთ ორმაგი მაგნიტური ეკრანის მოქმედება პირველი (შიდა) ეკრანის შიგნით მდებარე ელექტრული წრის ელემენტის მიერ შექმნილი მაგნიტური ჩარევის ლოკალიზაციისას: მაგნიტური ველის ხაზების უმეტესი ნაწილი (მაგნიტური მაწანწალა ხაზები) დაიხურება. გარე ეკრანის კედლები. რა თქმა უნდა, ორმაგ ეკრანებში, კედლის სისქე და მათ შორის მანძილი რაციონალურად უნდა იყოს შერჩეული.

მთლიანი დამცავი კოეფიციენტი აღწევს თავის უდიდეს მნიშვნელობას იმ შემთხვევებში, როდესაც კედლის სისქე და ეკრანებს შორის უფსკრული იზრდება ეკრანის ცენტრიდან დაშორების პროპორციულად, ხოლო უფსკრული არის მის მიმდებარე ეკრანების კედლის სისქის გეომეტრიული საშუალო. . ამ შემთხვევაში, დამცავი ფაქტორი:

L = 20 lg (H/Ne)

ამ რეკომენდაციის შესაბამისად ორმაგი ეკრანის დამზადება პრაქტიკულად რთულია ტექნოლოგიური მიზეზების გამო. ბევრად უფრო მიზანშეწონილია აირჩიოს მანძილი ეკრანების ჰაერის უფსკრულის მიმდებარე ჭურვებს შორის, პირველი ეკრანის სისქეზე მეტი, დაახლოებით ტოლი მანძილის პირველი ეკრანის სტეიკსა და დაცულ მიკროსქემის კიდეს შორის. (მაგალითად, კოჭები და ინდუქტორები). მაგნიტური ეკრანის ამა თუ იმ კედლის სისქის არჩევანი არ შეიძლება იყოს ცალსახა. განისაზღვრება კედლის რაციონალური სისქე. ფარის მასალა, ჩარევის სიხშირე და მითითებული დამცავი ფაქტორი. სასარგებლოა შემდეგის გათვალისწინება.

1. ჩარევის სიხშირის მატებასთან ერთად (ჩარევის ალტერნატიული მაგნიტური ველის სიხშირე) მცირდება მასალების მაგნიტური გამტარიანობა და იწვევს ამ მასალების დამცავი თვისებების დაქვეითებას, ვინაიდან მაგნიტური გამტარიანობის კლებასთან ერთად, მაგნიტური წინააღმდეგობა ეკრანის მიერ განხორციელებული ნაკადი იზრდება. როგორც წესი, მაგნიტური გამტარიანობის დაქვეითება მზარდი სიხშირით ყველაზე ინტენსიურია იმ მაგნიტური მასალებისთვის, რომლებსაც აქვთ ყველაზე მაღალი საწყისი მაგნიტური გამტარიანობა. მაგალითად, ფურცელი ელექტრო ფოლადი დაბალი საწყისი მაგნიტური გამტარიანობით ცვლის jx-ის მნიშვნელობას მცირე სიხშირით, ხოლო პერმალოი, რომელსაც აქვს მაგნიტური გამტარიანობის დიდი საწყისი მნიშვნელობები, ძალიან მგრძნობიარეა მაგნიტური ველის სიხშირის გაზრდის მიმართ. ; მისი მაგნიტური გამტარიანობა მკვეთრად ეცემა სიხშირით.

2. მაგნიტურ მასალებში, რომლებიც ექვემდებარება მაღალი სიხშირის ჩარევის მაგნიტურ ველს, შესამჩნევად ვლინდება ზედაპირის ეფექტი, ანუ მაგნიტური ნაკადის გადაადგილება ეკრანის კედლების ზედაპირზე, რაც იწვევს ეკრანის მაგნიტური წინააღმდეგობის მატებას. ასეთ პირობებში, თითქმის უსარგებლოა ეკრანის კედლების სისქის გაზრდა მაგნიტური ნაკადის მიერ მოცემულ სიხშირეზე დაკავებულ საზღვრებს მიღმა. ასეთი დასკვნა არასწორია, რადგან კედლის სისქის მატება იწვევს ეკრანის მაგნიტური წინააღმდეგობის შემცირებას ზედაპირის ეფექტის არსებობის შემთხვევაშიც კი. ამასთან, გასათვალისწინებელია მაგნიტური გამტარიანობის ცვლილებაც. ვინაიდან კანის ეფექტის ფენომენი მაგნიტურ მასალებში ჩვეულებრივ უფრო შესამჩნევი ხდება, ვიდრე მაგნიტური გამტარიანობის დაქვეითება დაბალი სიხშირის რეგიონში, ორივე ფაქტორის გავლენა ეკრანის კედლის სისქის არჩევაზე განსხვავებული იქნება მაგნიტური ჩარევის სიხშირეების სხვადასხვა დიაპაზონში. როგორც წესი, დამცავი თვისებების დაქვეითება ჩარევის სიხშირის გაზრდით უფრო გამოხატულია მაღალი საწყისი მაგნიტური გამტარიანობის მასალებისგან დამზადებულ ფარებში. მაგნიტური მასალების ზემოაღნიშნული მახასიათებლები იძლევა რეკომენდაციების საფუძველს მაგნიტური ეკრანების მასალებისა და კედლის სისქის არჩევის შესახებ. ეს რეკომენდაციები შეიძლება შეჯამდეს შემდეგნაირად:

ა) ჩვეულებრივი ელექტრული (ტრანსფორმატორული) ფოლადისგან დამზადებული ეკრანები, რომლებსაც აქვთ დაბალი საწყისი მაგნიტური გამტარიანობა, შეიძლება გამოყენებულ იქნას, საჭიროების შემთხვევაში, მცირე სკრინინგის კოეფიციენტების უზრუნველსაყოფად (Ke 10); ასეთი ეკრანები უზრუნველყოფს თითქმის მუდმივ სკრინინგის ფაქტორს საკმაოდ ფართო სიხშირის დიაპაზონში, რამდენიმე ათეულ კილოჰერცამდე; ასეთი ეკრანების სისქე დამოკიდებულია ჩარევის სიხშირეზე და რაც უფრო დაბალია სიხშირე, მით მეტია საჭირო ეკრანის სისქე; მაგალითად, მაგნიტური ჩარევის ველის სიხშირით 50-100 ჰც, ეკრანის კედლების სისქე უნდა იყოს დაახლოებით 2 მმ-ის ტოლი; თუ საჭიროა დამცავი ფაქტორის გაზრდა ან ფარის უფრო დიდი სისქე, მაშინ მიზანშეწონილია გამოიყენოთ უფრო მცირე სისქის რამდენიმე დამცავი ფენა (ორმაგი ან სამმაგი ფარი);

ბ) მიზანშეწონილია გამოიყენოთ მაგნიტური მასალებისგან დამზადებული ეკრანები მაღალი საწყისი გამტარიანობით (მაგალითად, პერმალოი), თუ საჭიროა დიდი სკრინინგის ფაქტორის (Ke > 10) უზრუნველყოფა შედარებით ვიწრო სიხშირის დიაპაზონში და არ არის მიზანშეწონილი აირჩიოს თითოეული მაგნიტური ეკრანის გარსის სისქე 0,3-0,4 მმ-ზე მეტი; ასეთი ეკრანების დამცავი ეფექტი შესამჩნევად იკლებს რამდენიმე ასეულ ან ათას ჰერცზე ზემოთ სიხშირეზე, რაც დამოკიდებულია ამ მასალების თავდაპირველ გამტარიანობაზე.

ყველაფერი, რაც ზემოთ იყო ნათქვამი მაგნიტური ფარების შესახებ, მართალია სუსტი მაგნიტური ჩარევის ველებისთვის. თუ ფარი მდებარეობს ჩარევის მძლავრ წყაროებთან ახლოს და მასში წარმოიქმნება მაგნიტური ნაკადები მაღალი მაგნიტური ინდუქციით, მაშინ, როგორც ცნობილია, აუცილებელია გავითვალისწინოთ მაგნიტური დინამიური გამტარიანობის ცვლილება ინდუქციის მიხედვით; ასევე აუცილებელია ეკრანის სისქეში დანაკარგების გათვალისწინება. პრაქტიკაში, მაგნიტური ჩარევის ველების ისეთი ძლიერი წყაროები, რომლებშიც უნდა გავითვალისწინოთ მათი გავლენა ეკრანებზე, არ გვხვდება, გარდა ზოგიერთი განსაკუთრებული შემთხვევებისა, რომლებიც არ ითვალისწინებენ სამოყვარულო რადიო პრაქტიკას და რადიოინჟინერიის ნორმალურ ოპერაციულ პირობებს. ფართო გამოყენების მოწყობილობები.

ტესტი

1. მაგნიტური დაცვით, ფარი უნდა:
1) გააჩნია ჰაერზე ნაკლები მაგნიტური წინააღმდეგობა
2) აქვს ჰაერის ტოლი მაგნიტური წინააღმდეგობა
3) აქვს უფრო დიდი მაგნიტური წინააღმდეგობა ვიდრე ჰაერი

2. მაგნიტური ველის დამცავი ფარის დამიწებისას:
1) არ მოქმედებს დამცავი ეფექტურობაზე
2) ზრდის მაგნიტური ფარის ეფექტურობას
3) ამცირებს მაგნიტური ფარის ეფექტურობას

3. დაბალ სიხშირეებზე (<100кГц) эффективность магнитного экранирования зависит от:
ა) ფარის სისქე, ბ) მასალის მაგნიტური გამტარიანობა, გ) მანძილი ფარსა და სხვა მაგნიტურ ბირთვებს შორის.
1) მხოლოდ a და b არის ჭეშმარიტი
2) მხოლოდ b და c არის ჭეშმარიტი
3) მხოლოდ a და b არის ჭეშმარიტი
4) ყველა ვარიანტი სწორია

4. მაგნიტური დამცავი დაბალ სიხშირეებზე გამოიყენება:
1) სპილენძი
2) ალუმინი
3) პერმალოი.

5. მაგნიტური დამცავი მაღალ სიხშირეებზე გამოიყენება:
1) რკინა
2) პერმალოი
3) სპილენძი

6. მაღალ სიხშირეებზე (>100 kHz) მაგნიტური ფარის ეფექტურობა არ არის დამოკიდებული:
1) ეკრანის სისქე

2) მასალის მაგნიტური გამტარიანობა
3) მანძილი ეკრანსა და სხვა მაგნიტურ სქემებს შორის.

გამოყენებული ლიტერატურა:

2. Semenenko, V. A. ინფორმაციული უსაფრთხოება / V. A. Semenenko - მოსკოვი, 2008 წ.

3. Yarochkin, V. I. ინფორმაციული უსაფრთხოება / V. I. Yarochkin - მოსკოვი, 2000 წ.

4. Demirchan, K. S. ელექტროტექნიკის თეორიული საფუძვლები ტომი III / K. S. Demirchan S.-P, 2003 წ.