រលកគឺជាដំណើរការនៃការសាយភាយនៃលំយោល (ឬសញ្ញាផ្សេងទៀត) នៅក្នុងលំហ។

ជាឧទាហរណ៍ សូមស្រមៃថានៅគ្រប់ចំណុចទាំងអស់នៃយន្តហោះ YOZប៉ារ៉ាម៉ែត្ររូបវន្តខ្លះផ្លាស់ប្តូរតាមពេលវេលាយោងទៅតាមច្បាប់អាម៉ូនិក

អនុញ្ញាតឱ្យលំយោលនៃប៉ារ៉ាម៉ែត្រអរូបីនេះផ្សព្វផ្សាយតាមអ័ក្ស OXជាមួយនឹងល្បឿន v(រូបភាព 13.1 ។ ) ។ បន្ទាប់មកនៅក្នុងយន្តហោះជាមួយកូអរដោណេ xលំយោលដើមនឹងត្រូវបានធ្វើម្តងទៀត ប៉ុន្តែជាមួយនឹងការពន្យារពេលមួយវិនាទី

អង្ករ។ ១៣.១.

អនុគមន៍ (១៣.១) ត្រូវបានគេហៅថាសមីការរលកនៃយន្តហោះ. មុខងារសំខាន់នេះត្រូវបានសរសេរជាញឹកញាប់នៅក្នុងទម្រង់នេះ។

នៅទីនេះ៖ អ៊ី 0 និង w - ទំហំនិងភាពញឹកញាប់នៃលំយោលនៅក្នុងរលក,

(វ t – kx+ - ដំណាក់កាលរលក

ក - ដំណាក់កាលដំបូង

លេខរលក,

v- ល្បឿននៃការសាយភាយរលក។

សំណុំនៃចំណុចទាំងអស់នៅក្នុងលំហដែលលំយោលកើតឡើងក្នុងដំណាក់កាលតែមួយកំណត់ ផ្ទៃដំណាក់កាល. នៅក្នុងឧទាហរណ៍របស់យើងនេះគឺជាយន្តហោះ។

(វ t – kx+ = F = const - សមីការនៃចលនានៃផ្ទៃដំណាក់កាលនៅក្នុងដំណើរការនៃការសាយភាយរលក។ ចូរយើងយកនិស្សន្ទវត្ថុនៃសមីការនេះទាក់ទងនឹងពេលវេលា៖

w - k= 0.

នៅទីនេះ = vφ - ល្បឿននៃផ្ទៃដំណាក់កាល - ល្បឿនដំណាក់កាល.

= v f = ។

ដូច្នេះល្បឿននៃដំណាក់កាលគឺស្មើនឹងល្បឿននៃការសាយភាយរលក។

ផ្ទៃដំណាក់កាលបំបែកលំហដែលគ្របដណ្តប់ដោយដំណើរការរលកពីផ្នែកដែលរលកមិនទាន់ទៅដល់ ត្រូវបានគេហៅថាផ្នែកខាងមុខរលក។ ផ្នែកខាងមុខរលកដែលជាផ្ទៃដំណាក់កាលមួយក៏ផ្លាស់ទីជាមួយល្បឿនដំណាក់កាលផងដែរ។ ជាឧទាហរណ៍ ល្បឿននៃរលកសូរស័ព្ទក្នុងខ្យល់គឺ 330 m/s ហើយរលកពន្លឺ (អេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិច) ក្នុងកន្លែងទំនេរ - 3×10 8 m/s ។

សមីការរលក អ៊ី = អ៊ី 0 × cos(w t – kx+j) ជាដំណោះស្រាយ សមីការរលកឌីផេរ៉ង់ស្យែល. ដើម្បីស្វែងរកសមីការឌីផេរ៉ង់ស្យែលនេះ យើងបែងចែកសមីការរលក (13.2) ពីរដងក្នុងពេលវេលា ហើយបន្ទាប់មកពីរដងក្នុងកូអរដោនេ៖

,

ការប្រៀបធៀបកន្សោមទាំងពីរនេះ យើងឃើញថា

.

ប៉ុន្តែលេខរលក k= , ដូច្នេះ

. (13.3)

នេះគឺជាសមីការឌីផេរ៉ង់ស្យែលនៃដំណើរការរលក - សមីការរលក.

ជាថ្មីម្តងទៀតយើងកត់សំគាល់វា។ សមីការរលក(១៣.២) មានដំណោះស្រាយ សមីការរលក (13.3).

ជាការពិតណាស់ សមីការរលកអាចត្រូវបានសរសេរជា

ឥឡូវនេះវាច្បាស់ណាស់ថានៅក្នុងសមីការរលកមេគុណនៃដេរីវេទី 2 ទាក់ទងនឹងកូអរដោណេគឺស្មើនឹងការ៉េនៃល្បឿនដំណាក់កាលនៃរលក។

ប្រសិនបើការដោះស្រាយបញ្ហានៃចលនា យើងទទួលបានសមីការឌីផេរ៉ង់ស្យែលនៃប្រភេទ

នេះមានន័យថាចលនាដែលកំពុងសិក្សាគឺ លំយោលសើមផ្ទាល់ខ្លួន…

ប្រសិនបើនៅពេលដោះស្រាយបញ្ហាធម្មតា សមីការឌីផេរ៉ង់ស្យែលកើតឡើង

បន្ទាប់មកនេះមានន័យថាការសិក្សា ដំណើរការរលកនិងល្បឿននៃការសាយភាយនៃរលកនេះ។

កំណត់សម្គាល់សុវត្ថិភាព

នៅពេលធ្វើការងារមន្ទីរពិសោធន៍

នៅខាងក្នុងឧបករណ៍វាស់អគ្គិសនីដែលប្រើក្នុងការងារមានតង់ស្យុងមេជំនួស 220 V, 50 Hz ដែលជាការគំរាមកំហែងដល់អាយុជីវិត។

កន្លែងគ្រោះថ្នាក់បំផុតគឺ កុងតាក់ថាមពល រន្ធហ្វុយស៊ីប ខ្សែថាមពលរបស់ឧបករណ៍ ការតភ្ជាប់ខ្សែភ្លើងដែលស្ថិតនៅក្រោមវ៉ុល។

សិស្សដែលបានទទួលការបណ្តុះបណ្តាលអំពីវិធានការសុវត្ថិភាពក្នុងអំឡុងពេលការងារមន្ទីរពិសោធន៍ត្រូវបានអនុញ្ញាតឱ្យអនុវត្តការងារមន្ទីរពិសោធន៍ក្នុងមន្ទីរពិសោធន៍អប់រំជាមួយនឹងការចុះឈ្មោះជាកាតព្វកិច្ចនៅក្នុងទិនានុប្បវត្តិនៃពិធីការសម្រាប់ការធ្វើតេស្តចំណេះដឹងអំពីវិធានការសុវត្ថិភាពក្នុងអំឡុងពេលការងារមន្ទីរពិសោធន៍។

មុនពេលអនុវត្តការងារមន្ទីរពិសោធន៍សិស្ស
ចាំបាច់៖

រៀនវិធីសាស្រ្តសម្រាប់ការអនុវត្តការងារមន្ទីរពិសោធន៍ ច្បាប់សម្រាប់ការអនុវត្តប្រកបដោយសុវត្ថិភាពរបស់វា;

ស្គាល់ខ្លួនអ្នកជាមួយនឹងការរៀបចំពិសោធន៍; ដឹងពីវិធីសាស្រ្ត និងបច្ចេកទេសប្រកបដោយសុវត្ថិភាពសម្រាប់ការគ្រប់គ្រងឧបករណ៍ និងឧបករណ៍ នៅពេលអនុវត្តការងារមន្ទីរពិសោធន៍នេះ

ពិនិត្យគុណភាពនៃខ្សែថាមពល; ត្រូវប្រាកដថាគ្រប់ផ្នែកដែលផ្ទុកបច្ចុប្បន្នរបស់ឧបករណ៍ត្រូវបានបិទ និងមិនអាចប៉ះបាន។

ពិនិត្យមើលភាពជឿជាក់នៃការតភ្ជាប់នៃស្ថានីយនៅលើករណីឧបករណ៍ជាមួយឡានក្រុងដី;

ក្នុងករណីមានដំណើរការខុសប្រក្រតី ត្រូវរាយការណ៍ជាបន្ទាន់ទៅគ្រូ ឬវិស្វករ។

ទទួលបានការអនុញ្ញាតពីគ្រូសម្រាប់ការអនុវត្តរបស់វា បញ្ជាក់ពីការផ្សំនៃសម្ភារៈទ្រឹស្តី។ សិស្ស​ដែល​មិន​បាន​ទទួល​ការ​អនុញ្ញាត​ឱ្យ​ធ្វើ​ការងារ​មន្ទីរ​ពិសោធន៍​មិន​ត្រូវ​បាន​អនុញ្ញាត​ទេ។

ការដាក់បញ្ចូលឧបករណ៍ត្រូវបានអនុវត្តដោយគ្រូ ឬវិស្វករ។ មានតែបន្ទាប់ពីគាត់ជឿជាក់លើលទ្ធភាពនៃសេវាកម្មនៃឧបករណ៍និងភាពត្រឹមត្រូវនៃការជួបប្រជុំគ្នារបស់ពួកគេអ្នកអាចបន្តទៅការងារមន្ទីរពិសោធន៍។

នៅពេលធ្វើការងារមន្ទីរពិសោធន៍ សិស្សគួរ៖

កុំទុកឧបករណ៍ដែលបើកដោយមិនចាំបាច់មើល។

កុំផ្អៀងទៅជិតពួកគេ កុំហុចវត្ថុណាមួយឆ្លងកាត់ ហើយកុំពឹងលើពួកវា។

នៅពេលធ្វើការជាមួយទម្ងន់ សូមភ្ជាប់ពួកវាដោយសុវត្ថិភាពជាមួយនឹងវីសនៅលើអ័ក្ស។

ការជំនួសធាតុណាមួយនៃការដំឡើង ការភ្ជាប់ឬការផ្តាច់នៃការតភ្ជាប់ដែលអាចផ្ដាច់បានគួរតែត្រូវបានធ្វើឡើងតែនៅពេលដែលការផ្គត់ផ្គង់ថាមពលត្រូវបានបិទក្រោមការត្រួតពិនិត្យច្បាស់លាស់ពីគ្រូ ឬវិស្វករ។

រាយការណ៍ពីចំណុចខ្វះខាតណាមួយដែលបានរកឃើញក្នុងអំឡុងពេលការងារមន្ទីរពិសោធន៍ទៅគ្រូ ឬវិស្វករ

នៅចុងបញ្ចប់នៃការងារ ឧបករណ៍ និងឧបករណ៍ត្រូវបានផ្តាច់ចេញពីមេដោយគ្រូ ឬវិស្វករ។

មន្ទីរពិសោធន៍លេខ ៥

ការ​កំណត់​ល្បឿន​សំឡេង​នៅ​លើ​អាកាស​ដោយ​វិធីសាស្ត្រ​រលក​ឈរ

គោលដៅនៃការងារ៖

ស្គាល់លក្ខណៈសំខាន់នៃដំណើរការរលក;

ដើម្បីសិក្សាលក្ខខណ្ឌនៃការបង្កើត និងលក្ខណៈនៃរលកឈរ។

ភារកិច្ចការងារ

កំណត់ល្បឿននៃសំឡេងនៅក្នុងខ្យល់ដោយប្រើវិធីសាស្ត្ររលកឈរ;

កំណត់សមាមាត្រនៃសមត្ថភាពកំដៅ isobaric ទៅ isochoric សម្រាប់ខ្យល់។

គំនិតនៃរលក។

រាងកាយដែលអនុវត្តរំញ័រមេកានិចផ្ទេរកំដៅទៅបរិយាកាសដោយសារកម្លាំងកកិត ឬកម្លាំងធន់ ដែលជួយបង្កើនចលនាចៃដន្យនៃភាគល្អិតរបស់ឧបករណ៍ផ្ទុក។ ទោះយ៉ាងណាក៏ដោយ ក្នុងករណីជាច្រើន ដោយសារថាមពលនៃប្រព័ន្ធលំយោល ចលនាតាមលំដាប់នៃភាគល្អិតជិតខាងនៃបរិស្ថានកើតឡើង - ពួកគេចាប់ផ្តើមធ្វើលំយោលដោយបង្ខំទាក់ទងទៅនឹងទីតាំងដំបូងរបស់ពួកគេ ក្រោមសកម្មភាពនៃកម្លាំងយឺតដែលភ្ជាប់ភាគល្អិតទៅគ្នាទៅវិញទៅមក។ បរិមាណនៃលំហដែលលំយោលទាំងនេះកើតឡើងតាមពេលវេលា។ បែប ដំណើរការនៃការរីករាលដាលនៃលំយោលនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកត្រូវបានគេហៅថា ចលនារលក ឬគ្រាន់តែចលនារលក។
នៅក្នុងករណីទូទៅ វត្តមាននៃលក្ខណៈសម្បត្តិយឺតនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកគឺមិនចាំបាច់សម្រាប់ការបន្តពូជនៃរលកនៅក្នុងវានោះទេ។ ជាឧទាហរណ៍ រលកអេឡិចត្រូម៉ាញេទិច និងទំនាញផែនដីក៏សាយភាយនៅក្នុងកន្លែងទំនេរដែរ។ ដូច្នេះនៅក្នុងរូបវិទ្យា រលកត្រូវបានគេហៅថាការរំខានណាមួយនៃស្ថានភាពនៃរូបធាតុ ឬវាលដែលរីករាលដាលនៅក្នុងលំហ។ ភាពរំខានត្រូវបានគេយល់ថាជាការបង្វែរបរិមាណរាងកាយពីស្ថានភាពលំនឹងរបស់ពួកគេ។

នៅក្នុងអង្គធាតុរឹង ការរំខានមួយត្រូវបានគេយល់ថាជាការខូចទ្រង់ទ្រាយដែលផ្លាស់ប្តូរតាមកាលកំណត់ដែលបង្កើតឡើងដោយសកម្មភាពនៃកម្លាំងតាមកាលកំណត់ និងបណ្តាលឱ្យភាគល្អិតរបស់ឧបករណ៍ផ្ទុកផ្លាស់ប្តូរពីទីតាំងលំនឹង - រំញ័របង្ខំរបស់ពួកគេ។ នៅពេលពិចារណាលើដំណើរការនៃការសាយភាយរលកនៅក្នុងសាកសព ជាធម្មតាគេមិនអើពើនឹងរចនាសម្ព័ន្ធម៉ូលេគុលនៃសាកសពទាំងនេះ ហើយចាត់ទុកសាកសពថាជាឧបករណ៍ផ្ទុកបន្តដែលចែកចាយជាបន្តបន្ទាប់នៅក្នុងលំហ។ ភាគល្អិតរបស់ឧបករណ៍ផ្ទុកដែលអនុវត្តការរំញ័រដោយបង្ខំត្រូវបានយល់ថាជាធាតុតូចមួយនៃបរិមាណនៃឧបករណ៍ផ្ទុក ដែលវិមាត្រដែលនៅពេលតែមួយគឺធំជាងចម្ងាយអន្តរម៉ូលេគុលច្រើនដង។ ដោយសារតែសកម្មភាពនៃកម្លាំងយឺត ការខូចទ្រង់ទ្រាយនឹងសាយភាយក្នុងកម្រិតមធ្យមក្នុងល្បឿនជាក់លាក់មួយ ដែលហៅថាល្បឿនរលក។

វាជាការសំខាន់ក្នុងការកត់សម្គាល់ថាភាគល្អិតនៃឧបករណ៍ផ្ទុកមិនត្រូវបានបញ្ចូលដោយរលកផ្លាស់ទីទេ។ ល្បឿននៃចលនាយោលរបស់ពួកគេខុសពីល្បឿននៃរលក។ គន្លងភាគល្អិតគឺជាខ្សែកោងបិទជិត ហើយគម្លាតសរុបរបស់ពួកគេក្នុងរយៈពេលមួយគឺសូន្យ។ ដូច្នេះការសាយភាយនៃរលកមិនបណ្តាលឱ្យមានការផ្ទេររូបធាតុទេ ទោះបីជាថាមពលត្រូវបានផ្ទេរពីប្រភពនៃលំយោលទៅកាន់លំហជុំវិញក៏ដោយ។

អាស្រ័យលើទិសដៅដែលលំយោលភាគល្អិតកើតឡើង មួយនិយាយអំពីរលកនៃប៉ូលបណ្តោយ ឬឆ្លងកាត់។

រលកត្រូវបានគេហៅថាបណ្តោយ ប្រសិនបើការផ្លាស់ទីលំនៅនៃភាគល្អិតរបស់ឧបករណ៍ផ្ទុកកើតឡើងតាមទិសដៅនៃការសាយភាយនៃរលក (ឧទាហរណ៍ កំឡុងពេលបង្ហាប់យឺត ឬភាពតានតឹងនៃដំបងស្តើងតាមអ័ក្សរបស់វា)។ រលកបណ្តោយបន្តសាយភាយនៅក្នុងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយ ដែលកម្លាំងយឺតកើតឡើងកំឡុងពេលបង្ហាប់ ឬភាពតានតឹង (ឧ. រឹង រាវ និងឧស្ម័ន)។

ប្រសិនបើភាគល្អិតយោលក្នុងទិសដៅកាត់កែងទៅនឹងទិសដៅនៃការសាយភាយរលក នោះរលកត្រូវបានគេហៅថាឆ្លងកាត់។ ពួកវាផ្សព្វផ្សាយតែនៅក្នុងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយដែលការខូចទ្រង់ទ្រាយនៃផ្នែកគឺអាចធ្វើទៅបាន (តែនៅក្នុងសារធាតុរឹង)។ លើសពីនេះ រលកកាត់បន្តសាយភាយលើផ្ទៃសេរីនៃអង្គធាតុរាវ (ឧទាហរណ៍ រលកនៅលើផ្ទៃទឹក) ឬនៅត្រង់ចំណុចប្រទាក់រវាងអង្គធាតុរាវពីរដែលមិនស៊ីគ្នា (ឧទាហរណ៍ នៅព្រំដែនទឹកសាប និងអំបិល)។

នៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកឧស្ម័ន រលកគឺជាតំបន់ឆ្លាស់គ្នានៃសម្ពាធ និងដង់ស៊ីតេខ្ពស់ជាង និងទាប។ ពួកវាកើតឡើងជាលទ្ធផលនៃលំយោលដោយបង្ខំនៃភាគល្អិតឧស្ម័នដែលកើតឡើងជាមួយនឹងដំណាក់កាលផ្សេងៗគ្នានៅចំណុចផ្សេងៗគ្នា។ ក្រោមឥទិ្ធពលនៃការផ្លាស់ប្តូរសម្ពាធ ភ្នាស tympanic នៃត្រចៀកអនុវត្តការរំញ័រដោយបង្ខំ ដែលតាមរយៈប្រព័ន្ធស្មុគស្មាញតែមួយគត់នៃជំនួយការស្តាប់ បណ្តាលឱ្យមានចរន្តជីវសាស្ត្រហូរទៅកាន់ខួរក្បាល។

សមីការរលកនៃយន្តហោះ។ ល្បឿនដំណាក់កាល

ផ្ទៃរលកហៅថាទីតាំងនៃចំណុចដែលរំកិលក្នុងដំណាក់កាលតែមួយ។ ក្នុងករណីសាមញ្ញបំផុត ពួកវាមានរាងដូចយន្តហោះ ឬរាងស្វ៊ែរ ហើយរលកដែលត្រូវគ្នាត្រូវបានគេហៅថា យន្តហោះ ឬរលករាងស្វ៊ែរ។ រលកខាងមុខគឺជាទីតាំងនៃចំណុចដែលលំយោលឈានដល់ពេលកំណត់។ ផ្នែកខាងមុខរលកបំបែកតំបន់នៃលំហដែលជាប់ពាក់ព័ន្ធក្នុងដំណើរការរលក ហើយមិនទាន់ពាក់ព័ន្ធ។ ផ្ទៃ​រលក​មាន​ចំនួន​មិន​កំណត់ ហើយ​វា​មិន​មាន​ចលនា ហើយ​ផ្ទៃ​មុខ​រលក​គឺ​មួយ ហើយ​វា​ផ្លាស់ទី​តាម​ពេលវេលា។

ពិចារណារលកនៃយន្តហោះដែលលាតសន្ធឹងតាមអ័ក្ស x ។ អនុញ្ញាតឱ្យភាគល្អិតនៃឧបករណ៍ផ្ទុកដេកនៅក្នុងយន្តហោះ x= 0 ចាប់ផ្តើមនៅពេលនេះ t=0 ដើម្បីលំយោលយោងទៅតាមច្បាប់អាម៉ូនិកដែលទាក់ទងទៅនឹងទីតាំងលំនឹងដំបូង។ នេះមានន័យថាការផ្លាស់ទីលំនៅរបស់ភាគល្អិតចេញពីទីតាំងដំបូងរបស់វា។ fការផ្លាស់ប្តូរពេលវេលាយោងទៅតាមច្បាប់ស៊ីនុស ឬកូស៊ីនុស ឧទាហរណ៍៖

កន្លែងណា fគឺជាការផ្លាស់ទីលំនៅនៃភាគល្អិតទាំងនេះពីទីតាំងលំនឹងដំបូងរបស់ពួកគេនៅពេលបច្ចុប្បន្ន t, ក- តម្លៃអុហ្វសិតអតិបរមា (ទំហំ); ω - ប្រេកង់វដ្ត។

ការធ្វេសប្រហែសក្នុងការធ្វើឱ្យសើមនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុក យើងទទួលបានសមីការសម្រាប់ការយោលនៃភាគល្អិតដែលស្ថិតនៅក្នុងយន្តហោះដែលត្រូវគ្នានឹងតម្លៃដែលបំពាន។ x>0) អនុញ្ញាតឱ្យរលករីករាលដាលក្នុងទិសដៅនៃការបង្កើនកូអរដោណេ X. ដើម្បីចេញពីយន្តហោះ x=0 ទៅយន្តហោះដែលបានបញ្ជាក់ រលកត្រូវការពេលវេលា

កន្លែងណា v- ល្បឿននៃចលនានៃផ្ទៃនៃដំណាក់កាលថេរ (ល្បឿនដំណាក់កាល) ។

ដូច្នេះយោលនៃភាគល្អិតដែលស្ថិតនៅក្នុងយន្តហោះ Xនឹងចាប់ផ្តើមនៅពេលនេះ t = τ ហើយនឹងកើតឡើងដោយយោងទៅតាមច្បាប់ដូចគ្នានឹងនៅក្នុងយន្តហោះ x=0 ប៉ុន្តែជាមួយនឹងពេលវេលាយឺតនៃ τ ពោលគឺ៖

(3)

ម៉្យាងទៀត ការផ្លាស់ទីលំនៅនៃភាគល្អិតដែលមាននៅពេលនេះ t\u003d 0 នៅក្នុងយន្តហោះ x នៅពេលនេះ tនឹងដូចគ្នានឹងយន្តហោះដែរ។ X=0 ប៉ុន្តែនៅពេលមុន។

t1= (4)

ពិចារណា (៤) កន្សោម (៣) ត្រូវបានបំប្លែង៖

(5)

សមីការ (5) គឺជាសមីការនៃរលកនៃយន្តហោះដែលកំពុងធ្វើដំណើរតាមទិសវិជ្ជមាននៃអ័ក្ស X. ពីវា មនុស្សម្នាក់អាចកំណត់គម្លាតនៃភាគល្អិតរបស់ឧបករណ៍ផ្ទុកពីលំនឹងនៅចំណុចណាមួយក្នុងលំហជាមួយនឹងកូអរដោណេ។ Xនិងនៅពេលណាក៏បាន tក្នុងអំឡុងពេលនៃការរីករាលដាលនៃរលកនេះ។ សមីការ (5) ត្រូវគ្នាទៅនឹងករណីនៅពេលដែលល្បឿនដំបូងត្រូវបានផ្តល់ទៅឱ្យភាគល្អិតនៅពេលដំបូង។ ប្រសិនបើនៅពេលដំបូង ភាគល្អិតត្រូវបានជូនដំណឹងអំពីគម្លាតពីទីតាំងលំនឹងដោយគ្មានសារល្បឿន ក្នុង (5) ជំនួសឱ្យស៊ីនុស នោះកូស៊ីនុសត្រូវតែដាក់។ អាគុយម៉ង់នៃកូស៊ីនុសឬស៊ីនុសត្រូវបានគេហៅថាដំណាក់កាលនៃលំយោល។ ដំណាក់កាលកំណត់ស្ថានភាពនៃដំណើរការលំយោលនៅពេលវេលាជាក់លាក់មួយ (សញ្ញា និងតម្លៃដាច់ខាតនៃគម្លាតដែលទាក់ទងនៃភាគល្អិតពីទីតាំងលំនឹងរបស់វា)។ ពី (5) វាអាចត្រូវបានគេមើលឃើញថាដំណាក់កាលនៃការយោលនៃភាគល្អិតដែលមានទីតាំងនៅក្នុងយន្តហោះ Xតិចជាងតម្លៃដែលត្រូវគ្នាសម្រាប់ភាគល្អិតដែលមាននៅក្នុងយន្តហោះ X=0 ដោយតម្លៃស្មើនឹង .

ប្រសិនបើ​រលក​យន្តហោះ​រីក​ក្នុង​ទិសដៅ​ថយចុះ​ X(ទៅខាងឆ្វេង) បន្ទាប់មកសមីការ (5) ត្រូវបានបំលែងទៅជាទម្រង់៖

(6)

បានផ្តល់ឱ្យនោះ។

យើងសរសេរ (៦) ក្នុងទម្រង់៖

(8)

កន្លែងណា ធ- រយៈពេលយោល, ν - ប្រេកង់។

ចម្ងាយ λ ដែលរលកសាយភាយក្នុងរយៈពេលមួយ។ ធត្រូវបានគេហៅថា រលក។

អ្នកក៏អាចកំណត់ប្រវែងរលក និងជាចម្ងាយរវាងចំណុចជិតបំផុតទាំងពីរ ដំណាក់កាលលំយោលដែលខុសគ្នាដោយ 2π (រូបភាពទី 1)។

ដូចដែលបានកត់សម្គាល់ខាងលើ រលកយឺតនៅក្នុងឧស្ម័ន គឺជាតំបន់ឆ្លាស់គ្នានៃសម្ពាធ និងដង់ស៊ីតេខ្ពស់ជាង និងទាប។ នេះត្រូវបានបង្ហាញនៅក្នុងរូបភាពទី 1 ដែលបង្ហាញសម្រាប់ពេលជាក់លាក់មួយនៃការផ្លាស់ទីលំនៅនៃភាគល្អិត (a) ល្បឿនរបស់វា (b) សម្ពាធ ឬដង់ស៊ីតេ (c) នៅចំណុចផ្សេងៗក្នុងលំហ។ ភាគល្អិតនៃឧបករណ៍ផ្ទុកផ្លាស់ទីក្នុងល្បឿនមួយ។ (មិនត្រូវច្រឡំជាមួយល្បឿនដំណាក់កាល v) ចំនុចខាងឆ្វេង និងខាងស្តាំ ក ១, ក ៣, ក៥និងល្បឿនភាគល្អិតផ្សេងទៀតត្រូវបានតម្រង់ឆ្ពោះទៅរកចំណុចទាំងនេះ។ ដូច្នេះដង់ស៊ីតេ (សម្ពាធ) អតិបរមាត្រូវបានបង្កើតឡើងនៅចំណុចទាំងនេះ។ ចំណុចខាងស្តាំ និងខាងឆ្វេង ក២, ក៤, ក៦និងល្បឿនភាគល្អិតផ្សេងទៀតត្រូវបានដឹកនាំឆ្ងាយពីចំណុចទាំងនេះ ហើយដង់ស៊ីតេ (សម្ពាធ) អប្បបរមាត្រូវបានបង្កើតឡើងនៅក្នុងពួកវា។

ការផ្លាស់ទីលំនៅនៃភាគល្អិតរបស់ឧបករណ៍ផ្ទុកក្នុងអំឡុងពេលការសាយភាយនៃរលកធ្វើដំណើរនៅក្នុងវានៅពេលផ្សេងៗគ្នាត្រូវបានបង្ហាញនៅក្នុងរូបភព។ 2. ដូចដែលអាចមើលឃើញ មានភាពស្រដៀងគ្នាជាមួយនឹងរលកនៅលើផ្ទៃនៃអង្គធាតុរាវ។ អតិបរមា និងអប្បបរមានៃគម្លាតពីទីតាំងលំនឹងផ្លាស់ទីក្នុងលំហតាមពេលវេលាជាមួយនឹងល្បឿនដំណាក់កាល v. ដង់ស៊ីតេអតិបរមា និងអប្បបរមា (សម្ពាធ) ផ្លាស់ទីក្នុងល្បឿនដូចគ្នា។

ល្បឿនដំណាក់កាលនៃរលកអាស្រ័យលើលក្ខណៈសម្បត្តិយឺត និងដង់ស៊ីតេនៃឧបករណ៍ផ្ទុក។ អនុញ្ញាតឱ្យយើងសន្មត់ថាមានដំបងយឺតវែង (រូបភាពទី 3) ដែលមានផ្ទៃកាត់ស្មើនឹង សដែលក្នុងនោះការរំខានបណ្តោយរីករាលដាលតាមអ័ក្ស Xជាមួយផ្នែកខាងមុខរលករាបស្មើ អនុញ្ញាតឱ្យមានចន្លោះពេលពី t0មុន t0+Δtផ្នែកខាងមុខនឹងផ្លាស់ទីពីចំណុច កដល់ចំណុច INនៅចម្ងាយ AB = v Δt, កន្លែងណា vគឺជាល្បឿនដំណាក់កាលនៃរលកយឺត។ ចន្លោះពេល Δtយើងយកវាតូចណាស់ ដែលល្បឿននៃភាគល្អិតក្នុងបរិមាណទាំងមូល (ឧ. រវាងផ្នែកឆ្លងកាត់កាត់កែងទៅអ័ក្ស Xតាមរយៈពិន្ទុ កនិង IN) នឹងដូចគ្នា និងស្មើគ្នា យូ. ភាគល្អិតពីចំណុចមួយ។ កផ្លាស់ទីចម្ងាយក្នុងចន្លោះពេលដែលបានផ្តល់ឱ្យ u Δt. ភាគល្អិតដែលមានទីតាំងនៅចំណុចមួយ។ IN, ក្នុង​ពេល​នេះ t0+Δtគ្រាន់តែចាប់ផ្តើមផ្លាស់ទី ហើយការផ្លាស់ទីលំនៅរបស់ពួកគេដោយចំណុចនេះក្នុងពេលវេលានឹងស្មើនឹងសូន្យ។ សូមឱ្យប្រវែងដំបូងនៃផ្នែក ABគឺស្មើនឹង លីត្រ. ដល់ពេលនេះ t0+Δtវានឹងប្តូរទៅ u Δtដែលនឹងជាតម្លៃនៃការខូចទ្រង់ទ្រាយ Δl. ម៉ាស់នៃផ្នែករបាររវាងចំណុច កនិង INគឺស្មើនឹង ∆ម =ρSvΔt។ការផ្លាស់ប្តូរនៅក្នុងសន្ទុះនៃម៉ាស់នេះក្នុងរយៈពេលមួយពី t0មុន t0+Δtស្មើ

Δр = ρSvuΔt(10).

កម្លាំងដែលធ្វើសកម្មភាពលើម៉ាស់ ∆មអាចត្រូវបានកំណត់ពីច្បាប់របស់ Hooke:

យោងតាមច្បាប់ទីពីររបស់ញូវតុនឬ។ ស្មើ

នៅខាងស្តាំដៃនៃកន្សោម និងកន្សោមចុងក្រោយ (១០) យើងទទួលបាន៖

ពីកន្លែងដែលដូចខាងក្រោម:

ល្បឿនរលក

កន្លែងណា ជី- ម៉ូឌុលកាត់។

រលក​សំឡេង​នៅ​ក្នុង​ខ្យល់​មាន​រយៈ​បណ្តោយ។ សម្រាប់វត្ថុរាវ និងឧស្ម័ន ជំនួសឱ្យម៉ូឌុលរបស់ Young រូបមន្ត (1) រួមបញ្ចូលសមាមាត្រនៃគម្លាតសម្ពាធ ΔΡ ទៅនឹងការផ្លាស់ប្តូរបរិមាណដែលទាក់ទង

(13)

សញ្ញាដកមានន័យថាការកើនឡើងសម្ពាធ (ដំណើរការនៃការបង្ហាប់ឧបករណ៍ផ្ទុក) ទាក់ទងទៅនឹងការថយចុះនៃបរិមាណនិងច្រាសមកវិញ។ ដោយសន្មត់ថាការផ្លាស់ប្តូរបរិមាណ និងសម្ពាធគឺគ្មានដែនកំណត់ យើងអាចសរសេរបាន។

(14)

នៅពេលដែលរលកសាយភាយនៅក្នុងឧស្ម័ន សម្ពាធ និងដង់ស៊ីតេកើនឡើង និងថយចុះជាទៀងទាត់ (រៀងគ្នា កំឡុងពេលបង្ហាប់ និងកម្រ) ដែលជាលទ្ធផលដែលសីតុណ្ហភាពនៃផ្នែកផ្សេងៗនៃមជ្ឈដ្ឋានផ្លាស់ប្តូរ។ ការបង្ហាប់និងកម្រកើតឡើងយ៉ាងឆាប់រហ័សដែលផ្នែកដែលនៅជាប់គ្នាមិនមានពេលវេលាដើម្បីផ្លាស់ប្តូរថាមពល។ ដំណើរការដែលកើតឡើងនៅក្នុងប្រព័ន្ធដែលមិនមានការផ្លាស់ប្តូរកំដៅជាមួយបរិស្ថានត្រូវបានគេហៅថា adiabatic ។ នៅក្នុងដំណើរការ adiabatic ការផ្លាស់ប្តូរស្ថានភាពនៃឧស្ម័នត្រូវបានពិពណ៌នាដោយសមីការ Poisson

(15)

ប៉ារ៉ាម៉ែត្រγត្រូវបានគេហៅថានិទស្សន្ត adiabatic ។ វាស្មើនឹងសមាមាត្រនៃសមត្ថភាពកំដៅម៉ូលេគុលនៃឧស្ម័ននៅសម្ពាធថេរ C p និងបរិមាណថេរ C v:

ការទទួលយកឌីផេរ៉ង់ស្យែលនៃភាគីទាំងពីរនៃភាពស្មើគ្នា (15) យើងទទួលបាន

,

ពីកន្លែងដែលដូចខាងក្រោម:

ការជំនួស (6) ទៅជា (4) យើងទទួលបានសម្រាប់ម៉ូឌុលយឺតនៃឧស្ម័ន

ការជំនួស (7) ទៅជា (1) យើងរកឃើញល្បឿននៃរលកយឺតនៅក្នុងឧស្ម័ន៖

ពីសមីការ Mendeleev-Clapeyron អាចបង្ហាញពីដង់ស៊ីតេនៃឧស្ម័ន

, (19)

កន្លែងណា - ម៉ាសថ្គាម។

ការជំនួស (9) ទៅជា (8) យើងទទួលបានរូបមន្តចុងក្រោយសម្រាប់ការស្វែងរកល្បឿននៃសំឡេងនៅក្នុងឧស្ម័ន៖

កន្លែងណា រគឺ​ជា​ថេរ​នៃ​ឧស្ម័ន​សកល ធ- សីតុណ្ហភាពឧស្ម័ន។

ការវាស់ល្បឿនសំឡេងគឺជាវិធីសាស្រ្តមួយដ៏ត្រឹមត្រូវបំផុតសម្រាប់កំណត់និទស្សន្ត adiabatic ។

ការបំលែងរូបមន្ត (១០) យើងទទួលបាន៖

ដូច្នេះដើម្បីកំណត់និទស្សន្ត adiabatic វាគ្រប់គ្រាន់ដើម្បីវាស់សីតុណ្ហភាពឧស្ម័ន និងល្បឿននៃការសាយភាយសំឡេង។

នៅក្នុងអ្វីដែលបន្ទាប់ វាកាន់តែងាយស្រួលប្រើកូស៊ីនុសក្នុងសមីការរលក។ ដោយពិចារណាលើ (19 និង 20) សមីការរលកធ្វើដំណើរអាចត្រូវបានតំណាងដូចជា៖

(22)

តើ​លេខ​រលក​បង្ហាញ​ពី​ចំនួន​រលក​ដែល​សម​ក្នុង​ចម្ងាយ​ស្មើ​នឹង 2π ម៉ែត្រ។

សម្រាប់រលកធ្វើដំណើរដែលរីករាលដាលប្រឆាំងនឹងទិសដៅវិជ្ជមាននៃអ័ក្ស x យើងទទួលបាន៖

(23)

តួនាទីពិសេសមួយត្រូវបានលេងដោយរលកអាម៉ូនិក (សូមមើលឧទាហរណ៍ សមីការ (5, 6, 22, 23))។ នេះគឺដោយសារតែការពិតដែលថាលំយោលបន្តពូជ ទោះជាទម្រង់បែបណាក៏ដោយ តែងតែអាចចាត់ទុកថាជាលទ្ធផលនៃ superposition (ការបន្ថែម) នៃរលកអាម៉ូនិក ជាមួយនឹងប្រេកង់ អំព្លីទីត និងដំណាក់កាលដែលបានជ្រើសរើសដែលត្រូវគ្នា។

រលកឈរ។

ការចាប់អារម្មណ៍ជាពិសេសគឺលទ្ធផលនៃការជ្រៀតជ្រែកនៃរលកពីរដែលមានអំព្លីទីតនិងប្រេកង់ដូចគ្នាដែលរីករាលដាលឆ្ពោះទៅរកគ្នាទៅវិញទៅមក។ តាមការពិសោធន៍ នេះអាចត្រូវបានធ្វើប្រសិនបើរបាំងដែលឆ្លុះបញ្ចាំងយ៉ាងល្អត្រូវបានដាក់នៅលើផ្លូវនៃរលកធ្វើដំណើរកាត់កែងទៅនឹងទិសដៅនៃការឃោសនា។ ជាលទ្ធផលនៃការបន្ថែម (ការជ្រៀតជ្រែក) នៃឧប្បត្តិហេតុនិងរលកឆ្លុះបញ្ចាំងអ្វីដែលគេហៅថារលកឈរនឹងកើតឡើង។

អនុញ្ញាតឱ្យរលកឧប្បត្តិហេតុត្រូវបានពិពណ៌នាដោយសមីការ (22) និងរលកឆ្លុះបញ្ចាំងដោយសមីការ (23) ។ យោងតាមគោលការណ៍នៃ superposition ការផ្លាស់ទីលំនៅសរុបគឺស្មើនឹងផលបូកនៃការផ្លាស់ទីលំនៅដែលបង្កើតឡើងដោយរលកទាំងពីរ។ ការបន្ថែមកន្សោម (22) និង (23) ផ្តល់ឱ្យ

សមីការនេះហៅថា សមីការរលកឈរ អាចត្រូវបានវិភាគយ៉ាងងាយស្រួលក្នុងទម្រង់ខាងក្រោម៖

, (25)

តើមេគុណនៅឯណា

(26)

គឺជាទំហំនៃរលកឈរ។ ដូចដែលអាចមើលឃើញពីការបញ្ចេញមតិ (26) ទំហំនៃរលកឈរអាស្រ័យលើកូអរដោនេនៃចំណុចប៉ុន្តែមិនអាស្រ័យលើពេលវេលាទេ។ សម្រាប់​រលក​យន្តហោះ​ដែល​កំពុង​ធ្វើ​ដំណើរ អំព្លីទីត​មិន​អាស្រ័យ​លើ​កូអរដោណេ ឬ​ពេល​វេលា​ទេ (បើ​គ្មាន​ការ​បន្ថយ)។

ពី (27) និង (28) វាដូចខាងក្រោមថាចម្ងាយរវាងថ្នាំងជិតខាង ក៏ដូចជាចម្ងាយរវាងថ្នាំងជិតខាងគឺស្មើនឹង ហើយចម្ងាយរវាងថ្នាំងជិតខាង និងអង់ទីណូតគឺស្មើនឹង .

វាធ្វើតាមពីសមីការ (25) ដែលចំណុចទាំងអស់នៃឧបករណ៍ផ្ទុកដែលស្ថិតនៅចន្លោះថ្នាំងជិតខាងពីរ យោលក្នុងដំណាក់កាលតែមួយ ហើយតម្លៃដំណាក់កាលត្រូវបានកំណត់ដោយពេលវេលាប៉ុណ្ណោះ។ ជាពិសេសពួកគេឈានដល់គម្លាតអតិបរមារបស់ពួកគេក្នុងពេលតែមួយ។ សម្រាប់រលកធ្វើដំណើរ ដូចខាងក្រោមពី (16) ដំណាក់កាលត្រូវបានកំណត់ដោយពេលវេលា និងដោយកូអរដោនេនៃលំហ។ នេះគឺជាភាពខុសគ្នាមួយទៀតរវាងការឈរ និងរលកធ្វើដំណើរ។ នៅពេលឆ្លងកាត់ថ្នាំងដំណាក់កាលនៃរលកឈរផ្លាស់ប្តូរភ្លាមៗដោយ 180 o ។

ការផ្លាស់ទីលំនៅពីទីតាំងលំនឹងសម្រាប់ពេលផ្សេងៗនៃពេលវេលានៅក្នុងរលកឈរត្រូវបានបង្ហាញនៅក្នុងរូបភព។ 4. គ្រាដែលភាគល្អិតរបស់ឧបករណ៍ផ្ទុកត្រូវបានបង្វែរជាអតិបរមាពីទីតាំងលំនឹងដំបូងត្រូវបានយកជាពេលដំបូងនៃពេលវេលា (ខ្សែកោង 1) ។

ហើយ តំណាងដោយខ្សែកោង 6, 7, 8 និង 9 ស្របពេលជាមួយនឹងគម្លាតនៅគ្រាដែលត្រូវគ្នានៃពាក់កណ្តាលវដ្តដំបូង (ឧទាហរណ៍ ខ្សែកោង 6 ស្របគ្នានឹងខ្សែកោង 4 ។ល។)។ ដូចដែលអាចមើលឃើញ, ចាប់ពីពេលដែលការផ្លាស់ទីលំនៅនៃភាគល្អិតផ្លាស់ប្តូរសញ្ញាម្តងទៀត។

នៅពេលដែលរលកត្រូវបានឆ្លុះបញ្ចាំងនៅព្រំប្រទល់នៃមេឌៀពីរ ទាំងថ្នាំង ឬអង់ទីណូតលេចឡើង (អាស្រ័យលើអ្វីដែលគេហៅថា សម្ពាធសំឡេងនៃប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយ)។ ភាពធន់សូរស័ព្ទរបស់ឧបករណ៍ផ្ទុកត្រូវបានគេហៅថាតម្លៃ ដែល . គឺជាដង់ស៊ីតេនៃមធ្យម គឺជាល្បឿននៃរលកយឺតនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុក។ ប្រសិនបើឧបករណ៍ផ្ទុកដែលរលកត្រូវបានឆ្លុះបញ្ចាំងមានភាពធន់ទ្រាំសូរស័ព្ទខ្ពស់ជាងឧបករណ៍ដែលរលកនេះរំភើប នោះថ្នាំងមួយត្រូវបានបង្កើតឡើងនៅចំណុចប្រទាក់ (រូបភាព 5) ។ ក្នុងករណីនេះដំណាក់កាលនៃរលកនៅពេលឆ្លុះបញ្ចាំងផ្លាស់ប្តូរទៅផ្ទុយ (ដោយ 180 °) ។ នៅពេលដែលរលកត្រូវបានឆ្លុះបញ្ចាំងពីឧបករណ៍ផ្ទុកដែលមានភាពធន់ទ្រាំសូរស័ព្ទទាប ដំណាក់កាលលំយោលមិនផ្លាស់ប្តូរទេ។

មិនដូចរលកធ្វើដំណើរដែលផ្ទុកថាមពលទេ មិនមានការផ្ទេរថាមពលនៅក្នុងរលកឈរនោះទេ។ រលកធ្វើដំណើរអាចផ្លាស់ទីទៅស្តាំ ឬទៅឆ្វេង ប៉ុន្តែរលកឈរមិនមានទិសដៅនៃការបន្តពូជទេ។ ពាក្យ "រលកឈរ" គួរតែត្រូវបានយល់ថាជាស្ថានភាពលំយោលពិសេសនៃមជ្ឈដ្ឋានដែលបង្កើតឡើងដោយរលកជ្រៀតជ្រែក។

នៅពេលភាគល្អិតរបស់ឧបករណ៍ផ្ទុកឆ្លងកាត់ទីតាំងលំនឹង ថាមពលសរុបនៃភាគល្អិតដែលចាប់យកដោយការយោលគឺស្មើនឹង kinetic មួយ។ វាត្រូវបានប្រមូលផ្តុំនៅក្នុងបរិវេណនៃ antinodes ។ ផ្ទុយទៅវិញ នៅពេលគម្លាតនៃភាគល្អិតចេញពីទីតាំងលំនឹងគឺអតិបរមា ថាមពលសរុបរបស់ពួកគេមានសក្តានុពលរួចទៅហើយ។ វាត្រូវបានប្រមូលផ្តុំនៅជិតថ្នាំង។ ដូច្នេះពីរដងក្នុងអំឡុងពេលមានការផ្លាស់ប្តូរថាមពលពី antinodes ទៅថ្នាំងជិតខាងនិងច្រាសមកវិញ។ ជាលទ្ធផល លំហូរថាមពលជាមធ្យមនៃពេលវេលានៅក្នុងផ្នែកណាមួយនៃរលកឈរគឺសូន្យ។

ជាសាត្រាស្លឹករឹត

រូបវិទ្យា

កំណត់ចំណាំការបង្រៀន

(ភាគ៥.រលកអុបទិក)

សម្រាប់សិស្សនៃទិសដៅ 230400

"ប្រព័ន្ធព័ត៌មាន និងបច្ចេកវិទ្យា"

ធនធានអប់រំអេឡិចត្រូនិក

ចងក្រងដោយ៖ បេក្ខជនវិទ្យាសាស្ត្ររូបវិទ្យា និងគណិតវិទ្យា សាស្ត្រាចារ្យរង V.V. Konovalenko

នាទីលេខ ១ ចុះថ្ងៃទី ០៤.០៩.២០១៣

ដំណើរការរលក

និយមន័យ និងគោលគំនិតជាមូលដ្ឋាន

ពិចារណាឧបករណ៍បត់បែនមួយចំនួន - រឹង រាវ ឬឧស្ម័ន។ ប្រសិនបើការរំញ័រនៃភាគល្អិតរបស់វាមានការរំភើបនៅក្នុងកន្លែងណាមួយនៃមជ្ឈដ្ឋាននេះ នោះដោយសារអន្តរកម្មរវាងភាគល្អិត ការរំញ័រនឹងបញ្ជូនពីភាគល្អិតមួយរបស់ឧបករណ៍ផ្ទុកទៅមួយទៀត បន្តសាយភាយនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកដោយល្បឿនជាក់លាក់មួយ។ ដំណើរការ ការសាយភាយនៃរំញ័រនៅក្នុងលំហ ត្រូវបានគេហៅថា រលក .

ប្រសិនបើភាគល្អិតនៅក្នុងលំយោលមធ្យមក្នុងទិសដៅនៃការសាយភាយរលក នោះគេហៅថា បណ្តោយ។ ប្រសិនបើលំយោលនៃភាគល្អិតកើតឡើងក្នុងយន្តហោះកាត់កែងទៅនឹងទិសដៅនៃការសាយភាយរលក នោះរលកត្រូវបានគេហៅថា ឆ្លងកាត់ . រលកមេកានិចឆ្លងកាត់អាចកើតឡើងតែនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកដែលមានម៉ូឌុលកាត់មិនសូន្យប៉ុណ្ណោះ។ ដូច្នេះនៅក្នុងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយរាវ និងឧស្ម័ន។ រលកបណ្តោយ . ភាពខុសគ្នារវាងរលកបណ្តោយនិងឆ្លងកាត់ត្រូវបានគេមើលឃើញយ៉ាងច្បាស់នៅក្នុងឧទាហរណ៍នៃការរីករាលដាលនៃលំយោលនៅនិទាឃរដូវ - សូមមើលរូបភាព។

ដើម្បីកំណត់លក្ខណៈនៃលំយោលឆ្លងកាត់ វាចាំបាច់ក្នុងការកំណត់ទីតាំងក្នុងលំហ យន្តហោះឆ្លងកាត់ទិសដៅនៃលំយោល និងទិសដៅនៃការសាយភាយរលក - យន្តហោះនៃបន្ទាត់រាងប៉ូល។ .

តំបន់នៃលំហដែលភាគល្អិតទាំងអស់នៃលំយោលមធ្យមត្រូវបានគេហៅថា វាលរលក . ព្រំដែនរវាងវាលរលក និងឧបករណ៍ផ្ទុកដែលនៅសល់ត្រូវបានគេហៅថា រលកខាងមុខ . ក្នុង​ន័យ​ផ្សេងទៀត, រលកខាងមុខ - ទីតាំងនៃចំណុចដែលលំយោលបានឈានដល់ចំណុចដែលបានផ្តល់ឱ្យទាន់ពេលវេលា. នៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកអ៊ីសូត្រូពិចដូចគ្នានិងទិសដៅនៃការសាយភាយរលក កាត់កែងទៅផ្នែកខាងមុខនៃរលក។

ដរាបណាមានរលកនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុក ភាគល្អិតនៃមធ្យមយោលជុំវិញទីតាំងលំនឹងរបស់វា។ អនុញ្ញាតឱ្យលំយោលទាំងនេះមានលក្ខណៈអាម៉ូនិក ហើយរយៈពេលនៃលំយោលទាំងនេះស្មើនឹង ធ. ភាគល្អិតបំបែកពីគ្នាទៅវិញទៅមកដោយចម្ងាយ

តាមទិសដៅនៃការសាយភាយរលក, យោលតាមរបៀបដូចគ្នា, i.e. នៅពេលណាមួយនៅក្នុងពេលវេលា ការផ្លាស់ទីលំនៅរបស់ពួកគេគឺដូចគ្នា។ ចម្ងាយត្រូវបានគេហៅថា ប្រវែងរលក . ក្នុង​ន័យ​ផ្សេងទៀត, ប្រវែងរលក គឺ​ជា​ចម្ងាយ​ដែល​ធ្វើ​ដំណើរ​ដោយ​រលក​ក្នុង​រយៈពេល​មួយ​នៃ​លំយោល។ .

ទីតាំងនៃចំណុចដែលយោលក្នុងដំណាក់កាលមួយត្រូវបានគេហៅថា ផ្ទៃរលក . ផ្នែកខាងមុខរលកគឺជាករណីពិសេសនៃផ្ទៃរលក។ រលក - អប្បបរមាចម្ងាយរវាងផ្ទៃរលកពីរដែលចំណុចយោលតាមរបៀបដូចគ្នា ឬយើងអាចនិយាយបានថា ដំណាក់កាលនៃលំយោលរបស់ពួកគេខុសគ្នា .

ប្រសិនបើផ្ទៃរលកគឺជាយន្តហោះ នោះរលកត្រូវបានគេហៅថា ផ្ទះល្វែង ហើយប្រសិនបើដោយស្វ៊ែរ ស្វ៊ែរ។ រលក​យន្តហោះ​រំភើប​ក្នុង​ឧបករណ៍​ផ្ទុក​អ៊ីសូត្រូពិក​ជា​បន្តបន្ទាប់ កំឡុង​ពេល​លំយោល​នៃ​យន្តហោះ​គ្មាន​កំណត់។ ភាពរំជើបរំជួលនៃផ្ទៃស្វ៊ែរ អាចត្រូវបានតំណាងជាលទ្ធផលនៃចលនារ៉ាឌីកាល់នៃផ្ទៃស្វ៊ែរ ហើយក៏ជាលទ្ធផលនៃសកម្មភាពផងដែរ។ ប្រភពចំណុច,វិមាត្រដែលប្រៀបធៀបជាមួយចម្ងាយទៅចំណុចសង្កេតអាចត្រូវបានគេមិនយកចិត្តទុកដាក់។ ដោយសារប្រភពពិតប្រាកដណាមួយមានវិមាត្រកំណត់ នៅចម្ងាយដ៏ច្រើនគ្រប់គ្រាន់ពីវា រលកនឹងនៅជិតស្វ៊ែរ។ ក្នុងពេលជាមួយគ្នានេះ ផ្នែកនៃផ្ទៃរលកនៃរលករាងស្វ៊ែរមួយ នៅពេលដែលទំហំរបស់វាថយចុះ ក្លាយជាជិតនឹងផ្នែកនៃផ្ទៃរលកនៃរលកយន្តហោះ។

សមីការ​នៃ​ការ​សាយភាយ​នៃ​រលក​យន្តហោះ​

ក្នុងទិសដៅណាមួយ។

យើងនឹងទទួលបាន។ អនុញ្ញាតឱ្យលំយោលក្នុងយន្តហោះស្របទៅនឹងផ្ទៃរលក ហើយឆ្លងកាត់ប្រភពដើមនៃកូអរដោនេមានទម្រង់៖

នៅក្នុងយន្តហោះដែលបំបែកពីប្រភពដើមដោយចម្ងាយ លីត្រលំយោលនឹងយឺតយ៉ាវតាមពេលវេលា។ ដូច្នេះសមីការនៃលំយោលក្នុងយន្តហោះនេះមានទម្រង់៖

វាត្រូវបានគេស្គាល់ពីធរណីមាត្រវិភាគថាចម្ងាយពីប្រភពដើមនៃកូអរដោនេទៅយន្តហោះជាក់លាក់មួយគឺស្មើនឹងផលិតផលមាត្រដ្ឋាននៃវ៉ិចទ័រកាំនៃចំណុចជាក់លាក់នៃយន្តហោះនិងវ៉ិចទ័រឯកតានៃធម្មតាទៅយន្តហោះ: ។ តួលេខនេះបង្ហាញពីស្ថានភាពនេះសម្រាប់ករណីពីរវិមាត្រ។ ជំនួសតម្លៃ លីត្រទៅក្នុងសមីការ (២២.១៣)៖

(22.14)

វ៉ិចទ័រស្មើនឹងតម្លៃដាច់ខាតចំពោះលេខរលក ហើយតម្រង់តាមធម្មតាទៅផ្ទៃរលកត្រូវបានគេហៅថា វ៉ិចទ័ររលក . សមីការរលកនៃយន្តហោះអាចសរសេរជា៖

អនុគមន៍ (22.15) ផ្តល់គម្លាតពីទីតាំងលំនឹងនៃចំណុចដែលមានវ៉ិចទ័រកាំនៅពេលនោះ t. ដើម្បីតំណាងឱ្យការពឹងផ្អែកលើកូអរដោនេ និងពេលវេលាក្នុងទម្រង់ច្បាស់លាស់ ចាំបាច់ត្រូវយកមកពិចារណា

. (22.16)

ឥឡូវនេះសមីការរលកនៃយន្តហោះមានទម្រង់៖

ជាញឹកញាប់មានប្រយោជន៍ តំណាងឱ្យសមីការរលកក្នុងទម្រង់អិចស្ប៉ូណង់ស្យែល . ដើម្បីធ្វើដូចនេះយើងប្រើរូបមន្តអយល័រ៖

កន្លែងណា យើងសរសេរសមីការ (២២.១៥) ក្នុងទម្រង់៖

. (22.19)

សមីការរលក

សមីការនៃរលកណាមួយគឺជាដំណោះស្រាយចំពោះសមីការឌីផេរ៉ង់ស្យែលលំដាប់ទីពីរដែលហៅថា រលក . ដើម្បីបង្កើតទម្រង់នៃសមីការនេះ យើងរកឃើញដេរីវេទី 2 ទាក់ទងនឹងអាគុយម៉ង់នីមួយៗនៃសមីការរលកយន្តហោះ (22.17)៖

, (22.20)

, (22.21)

, (22.22)

យើងបន្ថែមសមីការបីដំបូងជាមួយនិស្សន្ទវត្ថុទាក់ទងនឹងកូអរដោណេ៖

. (22.24)

យើងបង្ហាញពីសមីការ (២២.២៣)៖ , និងយកទៅក្នុងគណនីថា:

(22.25)

យើងតំណាងឱ្យផលបូកនៃនិស្សន្ទវត្ថុទីពីរនៅផ្នែកខាងឆ្វេងនៃ (22.25) ដែលជាលទ្ធផលនៃសកម្មភាពរបស់ប្រតិបត្តិករ Laplace នៅលើ ហើយក្នុងទម្រង់ចុងក្រោយយើងតំណាងឱ្យ សមីការរលក ដូចជា៖

(22.26)

វាគួរឱ្យកត់សម្គាល់ថា នៅ​ក្នុង​សមីការ​រលក ឫស​ការ៉េ​នៃ​ចំរុះ​នៃ​ដេរីវេនៃ​ពេលវេលា​ផ្តល់​ល្បឿន​នៃ​ការ​សាយភាយ​រលក.

វាអាចត្រូវបានបង្ហាញថាសមីការរលក (22.26) ត្រូវបានពេញចិត្តដោយមុខងារណាមួយនៃទម្រង់:

និង ពួកគេម្នាក់ៗគឺសមីការរលក និងពិពណ៌នាអំពីរលកមួយចំនួន។

ថាមពលរលកអេស្ទិក

ពិចារណាលើឧបករណ៍ផ្ទុកដែលរលកយឺត (22.10) បន្តពូជ បរិមាណបឋមគឺតូចល្មម ដូច្នេះការខូចទ្រង់ទ្រាយ និងល្បឿននៃភាគល្អិតនៅក្នុងវាអាចចាត់ទុកថាថេរ និងស្មើគ្នា៖

ដោយសារតែការសាយភាយរលកក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុក បរិមាណមានថាមពលខូចទ្រង់ទ្រាយយឺត

(22.38)

អនុលោមតាម (22.35) ម៉ូឌុលរបស់ Young អាចត្រូវបានតំណាងជា . នោះ​ហើយ​ជា​មូល​ហេតុ​ដែល:

. (22.39)

បរិមាណដែលកំពុងពិចារណាក៏មានថាមពល kinetic:

. (22.40)

បរិមាណថាមពលសរុប៖

និងដង់ស៊ីតេថាមពល៖

, ក (22.43)

ជំនួសកន្សោមទាំងនេះនៅក្នុង (22.42) ហើយយកទៅពិចារណាថា:

ដូច្នេះ ដង់ស៊ីតេថាមពលគឺខុសគ្នាត្រង់ចំណុចផ្សេងៗគ្នាក្នុងលំហ ហើយប្រែប្រួលទៅតាមពេលវេលា យោងទៅតាមច្បាប់ស៊ីនុសការ៉េ.

តម្លៃមធ្យមនៃការ៉េនៃស៊ីនុសគឺ 1/2 ដែលមានន័យថា មធ្យម នៅក្នុងពេលវេលាតម្លៃនៃដង់ស៊ីតេថាមពលនៅចំណុចនីមួយៗនៃឧបករណ៍ផ្ទុក ដែលក្នុងនោះរលករីករាលដាល៖

. (22.45)

កន្សោម (22.45) មានសុពលភាពសម្រាប់រលកគ្រប់ប្រភេទ។

ដូច្នេះ ឧបករណ៍ផ្ទុកដែលរលកសាយភាយមានការផ្គត់ផ្គង់ថាមពលបន្ថែម. អាស្រ័យហេតុនេះ រលកនាំថាមពល .

កាំរស្មី X.6 Dipole

រំញ័រ dipole អគ្គិសនី, i.e. ឌីប៉ូលដែលចរន្តអគ្គិសនីផ្លាស់ប្តូរតាមកាលកំណត់ ជាឧទាហរណ៍ យោងទៅតាមច្បាប់អាម៉ូនិក គឺជាប្រព័ន្ធសាមញ្ញបំផុតដែលបញ្ចេញរលកអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិច។ ឧទាហរណ៍ដ៏សំខាន់មួយនៃ dipole លំយោលគឺជាប្រព័ន្ធមួយដែលមានបន្ទុកអវិជ្ជមានដែលយោលជុំវិញបន្ទុកវិជ្ជមាន។ វាគឺជាស្ថានភាពនេះដែលត្រូវបានដឹងនៅពេលដែលរលកអេឡិចត្រូម៉ាញេទិកធ្វើសកម្មភាពលើអាតូមនៃសារធាតុមួយ នៅពេលដែលនៅក្រោមសកម្មភាពនៃវាលរលក អេឡិចត្រុងបានយោលនៅតំបន់ជុំវិញនៃស្នូលអាតូម។

ចូរ​យើង​សន្មត​ថា​ពេល​ឌីប៉ូល​ប្រែប្រួល​ទៅ​តាម​ច្បាប់​អាម៉ូនិក៖

តើវ៉ិចទ័រកាំនៃបន្ទុកអវិជ្ជមាននៅឯណា? លីត្រ- ទំហំលំយោល, - វ៉ិចទ័រឯកតាដឹកនាំតាមអ័ក្សឌីប៉ូល។

យើងកំណត់ខ្លួនយើងឱ្យពិចារណា dipole បឋម , វិមាត្ររបស់វាតូចបើប្រៀបធៀបទៅនឹងប្រវែងរលកដែលបញ្ចេញហើយពិចារណា តំបន់រលក dipole, i.e. តំបន់នៃលំហដែលម៉ូឌុលនៃវ៉ិចទ័រកាំនៃចំណុចគឺ . នៅ​ក្នុង​តំបន់​រលក​នៃ​មជ្ឈដ្ឋាន​អ៊ីសូត្រូពិច​ដូចគ្នា​និង​អ៊ីសូត្រូពិក ផ្នែកខាងមុខ​រលក​នឹង​មាន​រាង​ស្វ៊ែរ - រូបភាព 22.4 ។

ការគណនាអេឡិចត្រូឌីណាមិកបង្ហាញថាវ៉ិចទ័ររលកស្ថិតនៅក្នុងយន្តហោះដែលឆ្លងកាត់អ័ក្សឌីប៉ូលនិងវ៉ិចទ័រកាំនៃចំណុចដែលបានពិចារណា។ ទំហំ និងអាស្រ័យលើចម្ងាយ rនិងមុំរវាងអ័ក្សឌីប៉ូល។ នៅក្នុងកន្លែងទំនេរ

ចាប់តាំងពីវ៉ិចទ័រ Poynting មក

, (22.33)

ហើយវាអាចត្រូវបានអះអាងថា dipole បញ្ចេញពន្លឺភាគច្រើនក្នុងទិសដៅដែលត្រូវគ្នា និង គំរូវិទ្យុសកម្ម dipole មានទម្រង់បង្ហាញក្នុងរូបភាព 22.5 ។ គំរូវិទ្យុសកម្ម ហៅថាតំណាងក្រាហ្វិកនៃការចែកចាយអាំងតង់ស៊ីតេវិទ្យុសកម្មក្នុងទិសដៅផ្សេងៗគ្នាក្នុងទម្រង់ជាខ្សែកោងដែលបានសាងសង់ ដូច្នេះប្រវែងនៃផ្នែកធ្នឹមដែលដកចេញពីឌីប៉ូលក្នុងទិសដៅជាក់លាក់មួយទៅចំណុចនៃខ្សែកោងគឺសមាមាត្រទៅនឹងអាំងតង់ស៊ីតេវិទ្យុសកម្ម។

ការគណនាក៏បង្ហាញផងដែរ។ អំណាច រ វិទ្យុសកម្មឌីប៉ូលគឺសមាមាត្រទៅនឹងការេនៃដេរីវេទី 2 នៃពេលឌីប៉ូល។ :

ដោយសារតែ

, (22.35)

នោះ។ ថាមពលមធ្យម

ប្រែចេញ សមាមាត្រទៅនឹងការេនៃទំហំនៃពេល dipole និង ប្រេកង់ថាមពលទីបួន.

ម៉្យាងវិញទៀត ពិចារណាថា និង , យើងទទួលបាននោះ។ ថាមពលវិទ្យុសកម្មគឺសមាមាត្រទៅនឹងការ៉េនៃការបង្កើនល្បឿន:

សេចក្តីថ្លែងការណ៍នេះគឺពិតមិនត្រឹមតែសម្រាប់លំយោលបន្ទុកប៉ុណ្ណោះទេ ប៉ុន្តែក៏សម្រាប់ចលនាបន្ទុកដោយបំពានផងដែរ។

រលកអុបទិក

នៅក្នុងផ្នែកនេះ យើងនឹងពិចារណាអំពីបាតុភូតពន្លឺបែបនេះ ដែលធម្មជាតិរលកនៃពន្លឺត្រូវបានបង្ហាញ។ សូមចាំថាពន្លឺត្រូវបានកំណត់លក្ខណៈដោយ corpuscular-wave dualism ហើយមានបាតុភូតដែលអាចពន្យល់បានតែលើមូលដ្ឋាននៃគោលគំនិតនៃពន្លឺជាស្ទ្រីមនៃភាគល្អិត។ ប៉ុន្តែយើងនឹងពិចារណាបាតុភូតទាំងនេះនៅក្នុង quantum optics ។

ព័ត៌មានទូទៅអំពីពន្លឺ

ដូច្នេះ​យើង​គិត​ថា​ពន្លឺ​ជា​រលក​អេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិច។ នៅក្នុងរលកអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិចនិងលំយោល។ វា​ត្រូវ​បាន​គេ​បង្កើត​ឡើង​ដោយ​ពិសោធន៍​ថា ឥទ្ធិពល​សរីរវិទ្យា រូបវិទ្យា រូបវិទ្យា និង​ឥទ្ធិពល​ផ្សេង​ទៀត​នៃ​ពន្លឺ​ត្រូវ​បាន​កំណត់​ដោយ​វ៉ិចទ័រ​រលក​ពន្លឺ ដូច្នេះ​គេ​ហៅ​ថា​ពន្លឺ។ ដូច្នោះហើយ យើងនឹងសន្មត់ថា រលកពន្លឺត្រូវបានពិពណ៌នាដោយសមីការ៖

តើទំហំនៅឯណា?

- លេខរលក (វ៉ិចទ័ររលក),

ចម្ងាយតាមទិសដៅនៃការបន្តពូជ។

យន្តហោះដែលវាយោលត្រូវបានគេហៅថា យន្តហោះរំញ័រ. រលកពន្លឺធ្វើដំណើរក្នុងល្បឿនមួយ។

, (2)

ហៅ សន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរ និងកំណត់លក្ខណៈខុសគ្នារវាងល្បឿននៃពន្លឺនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកដែលបានផ្តល់ឱ្យ និងល្បឿននៃពន្លឺនៅក្នុងកន្លែងទំនេរ (ភាពទទេ)។

ក្នុងករណីភាគច្រើន សារធាតុថ្លាមានភាពជ្រាបចូលម៉ាញេទិក ហើយវាអាចត្រូវបានសន្មត់ថាសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរត្រូវបានកំណត់ដោយថេរ dielectric របស់ឧបករណ៍ផ្ទុក៖

អត្ថន័យ នប្រើដើម្បីកំណត់លក្ខណៈ ដង់ស៊ីតេអុបទិករបស់ឧបករណ៍ផ្ទុក៖ n ធំជាង ឧបករណ៍ផ្ទុកអុបទិកកាន់តែក្រាស់ត្រូវបានគេហៅថា .

ពន្លឺដែលមើលឃើញមានចម្ងាយរលកក្នុងចន្លោះទំនេរ និងភាពញឹកញាប់

ហឺត

អ្នកទទួលពន្លឺពិតប្រាកដមិនអាចតាមដានដំណើរការ និងចុះឈ្មោះភ្លាមៗបានទេ។ លំហូរថាមពលជាមធ្យមនៃពេលវេលា . A-priory , អាំងតង់ស៊ីតេពន្លឺ ត្រូវបានគេហៅថាម៉ូឌុលនៃតម្លៃមធ្យមនៃពេលវេលានៃដង់ស៊ីតេលំហូរថាមពលដែលដឹកនាំដោយរលកពន្លឺ :

(4)

ចាប់តាំងពីនៅក្នុងរលកអេឡិចត្រូ

, (6)

Ι ~ ~ ~ (7)

ខ្ញុំ~A2(8)

កាំរស្មីយើង​នឹង​ហៅ​ខ្សែ​ដែល​ថាមពល​ពន្លឺ​បន្ត​សាយភាយ។

វ៉ិចទ័រនៃលំហូរថាមពលជាមធ្យមតែងតែត្រូវបានដឹកនាំ tangential ទៅធ្នឹម. នៅក្នុងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយ isotropic ស្របគ្នានឹងទិសដៅធម្មតាទៅផ្ទៃរលក។

នៅក្នុងពន្លឺធម្មជាតិ មានរលកដែលមានទិសដៅខុសគ្នាខ្លាំងនៃយន្តហោះលំយោល។ ដូច្នេះ ទោះបីរលកពន្លឺមានកម្រិតបញ្ច្រាសក៏ដោយ ក៏វិទ្យុសកម្មនៃប្រភពពន្លឺធម្មតាមិនបង្ហាញពីភាពមិនស៊ីសង្វាក់គ្នាទាក់ទងនឹងទិសដៅនៃការឃោសនានោះទេ។ លក្ខណៈនៃពន្លឺនេះ (ធម្មជាតិ) ត្រូវបានពន្យល់ដូចខាងក្រោមៈ រលកពន្លឺនៃប្រភពត្រូវបានផ្សំឡើងដោយរលកដែលបញ្ចេញដោយអាតូមផ្សេងៗ។ អាតូមនីមួយៗបញ្ចេញរលកក្នុងរយៈពេលប៉ុន្មានវិនាទី។ ក្នុងអំឡុងពេលនេះចន្លោះត្រូវបានបង្កើតឡើង រថភ្លើងរលក (លំដាប់នៃ "ខ្ទមនិងជ្រលង") ប្រវែងប្រហែល 3 ម៉ែត្រ។

យន្តហោះនៃការយោលនៃរថភ្លើងនីមួយៗគឺច្បាស់ណាស់។ ប៉ុន្តែនៅពេលជាមួយគ្នានោះ អាតូមមួយចំនួនធំបញ្ចេញនូវរថភ្លើងរបស់ពួកគេ ហើយយន្តហោះនៃលំយោលនៃរថភ្លើងនីមួយៗត្រូវបានតម្រង់ទិសដោយឯករាជ្យពីអ្នកដទៃ តាមវិធីចៃដន្យ។ នោះ​ហើយ​ជា​មូល​ហេតុ​ដែល នៅក្នុងរលកលទ្ធផល ពីរាងកាយ លំយោលនៃទិសដៅផ្សេងៗគ្នាត្រូវបានតំណាងដោយប្រូបាប៊ីលីតេស្មើគ្នា។ វាមានន័យថា, ប្រសិនបើឧបករណ៍មួយចំនួនត្រូវបានប្រើដើម្បីស៊ើបអង្កេតអាំងតង់ស៊ីតេនៃពន្លឺជាមួយនឹងទិសផ្សេងគ្នានៃវ៉ិចទ័រ នោះនៅក្នុងពន្លឺធម្មជាតិ អាំងតង់ស៊ីតេមិនអាស្រ័យលើការតំរង់ទិសនោះទេ។ .

ការវាស់ស្ទង់អាំងតង់ស៊ីតេគឺជាដំណើរការដ៏វែងមួយបើប្រៀបធៀបទៅនឹងរយៈពេលរលក ហើយគំនិតដែលបានពិចារណាអំពីធម្មជាតិនៃពន្លឺធម្មជាតិគឺងាយស្រួលសម្រាប់ការពិពណ៌នាអំពីដំណើរការដ៏វែងគ្រប់គ្រាន់។

ទោះយ៉ាងណាក៏ដោយ នៅចំណុចជាក់លាក់មួយនៅក្នុងលំហ ដែលជាលទ្ធផលនៃការបន្ថែមវ៉ិចទ័រនៃរថភ្លើងនីមួយៗ ចំនុចជាក់លាក់មួយចំនួនត្រូវបានបង្កើតឡើង។ ដោយសារតែចៃដន្យ "បើក" និង "បិទ" អាតូមបុគ្គល រលកពន្លឺរំភើបនៅចំណុចដែលបានផ្តល់ឱ្យ លំយោលនៅជិតអាម៉ូនិក ប៉ុន្តែទំហំ ប្រេកង់ និងដំណាក់កាលនៃលំយោលអាស្រ័យលើពេលវេលា និងផ្លាស់ប្តូរដោយចៃដន្យ។ ការតំរង់ទិសនៃយន្តហោះរំញ័រក៏ផ្លាស់ប្តូរដោយចៃដន្យផងដែរ។ យូ។ ដូច្នេះ លំយោលនៃវ៉ិចទ័រពន្លឺនៅចំណុចដែលបានផ្តល់ឱ្យក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកអាចត្រូវបានពិពណ៌នាដោយសមីការ៖

(9)

លើសពីនេះទៅទៀត និង មានមុខងារផ្លាស់ប្តូរពេលវេលាដ៏ច្របូកច្របល់ ii. គំនិតនៃពន្លឺធម្មជាតិបែបនេះគឺងាយស្រួលប្រសិនបើចន្លោះពេលប្រៀបធៀបទៅនឹងរយៈពេលនៃរលកពន្លឺត្រូវបានគេពិចារណា។

ពន្លឺដែលទិសដៅនៃលំយោលវ៉ិចទ័រត្រូវបានតម្រៀបតាមវិធីខ្លះត្រូវបានគេហៅថា រាងប៉ូល

ប្រសិនបើលំយោលនៃវ៉ិចទ័រពន្លឺកើតឡើង ក្នុងយន្តហោះតែមួយប៉ុណ្ណោះ។ឆ្លងកាត់ធ្នឹមបន្ទាប់មកពន្លឺត្រូវបានគេហៅថា ផ្ទះល្វែង - ឬ បន្ទាត់រាងប៉ូល. ម្យ៉ាងវិញទៀត នៅក្នុងពន្លឺរាងប៉ូលរបស់យន្តហោះ យន្តហោះលំយោលមានទីតាំងថេរយ៉ាងតឹងរ៉ឹង។ ប្រភេទផ្សេងទៀតនៃការបញ្ជាទិញក៏អាចធ្វើទៅបានដែរ នោះគឺប្រភេទនៃពន្លឺប៉ូឡូញ។

គោលការណ៍ Huygens

នៅក្នុងការប៉ាន់ស្មានអុបទិកធរណីមាត្រ ពន្លឺមិនគួរជ្រាបចូលទៅក្នុងតំបន់នៃស្រមោលធរណីមាត្រទេ។ តាមការពិត ពន្លឺជ្រាបចូលទៅក្នុងតំបន់នេះ ហើយបាតុភូតនេះកាន់តែមានសារៈសំខាន់ ទំហំនៃឧបសគ្គកាន់តែតូច។ ប្រសិនបើវិមាត្រនៃរន្ធ ឬរន្ធអាចប្រៀបធៀបទៅនឹងរលកវែង នោះអុបទិកធរណីមាត្រមិនអាចអនុវត្តបានទេ។

តាមលក្ខណៈគុណភាព ឥរិយាបថនៃពន្លឺនៅពីក្រោយរនាំងត្រូវបានពន្យល់ដោយគោលការណ៍ Huygens ដែលធ្វើឱ្យវាអាចសាងសង់ផ្នែកខាងមុខនៃរលកនៅពេលនេះពីទីតាំងដែលគេស្គាល់នៅពេលនេះ។

យោងតាមគោលការណ៍របស់ Huygens ចំណុចនីមួយៗដែលឈានដល់ដោយចលនារលកក្លាយជាប្រភពចំណុចនៃរលកបន្ទាប់បន្សំ។ ស្រោមសំបុត្រនៅតាមបណ្តោយផ្នែកខាងមុខនៃរលកបន្ទាប់បន្សំផ្តល់ទីតាំងនៃផ្នែកខាងមុខនៃរលក។

ការជ្រៀតជ្រែកពន្លឺ

អនុញ្ញាតឱ្យនៅចំណុចខ្លះនៃរលកមធ្យមពីរ (ប្លង់រាងប៉ូល) ធ្វើឱ្យមានលំយោលពីរ ប្រេកង់ដូចគ្នា និងទិសដៅដូចគ្នា។:

និង . (24.14)

ទំហំនៃលំយោលជាលទ្ធផលត្រូវបានកំណត់ដោយកន្សោម៖

សម្រាប់រលកដែលមិនជាប់គ្នា វាផ្លាស់ប្តូរដោយចៃដន្យ ហើយតម្លៃទាំងអស់គឺប្រហែលស្មើគ្នា។ ដូច្នេះចាប់ពី (24.15) វាដូចខាងក្រោម:

6 ប្រសិនបើរលកមានភាពស៊ីសង្វាក់គ្នា។

ប៉ុន្តែអាស្រ័យលើ , គឺជាប្រវែងនៃផ្លូវពីប្រភពរលកទៅចំណុចដែលបានផ្តល់ឱ្យ និង ខុសគ្នាសម្រាប់ចំណុចផ្សេងគ្នានៃបរិស្ថាន. អាស្រ័យហេតុនេះ នៅពេលដែលរលកដែលជាប់គ្នាត្រូវបានដាក់បញ្ចូលគ្នា លំហូរពន្លឺត្រូវបានចែកចាយឡើងវិញក្នុងលំហ ដែលជាលទ្ធផលដែលអាំងតង់ស៊ីតេពន្លឺកើនឡើងនៅចំណុចមួយចំនួននៃមជ្ឈដ្ឋាន និងថយចុះនៅកន្លែងផ្សេងទៀត - ។ បាតុភូតនេះត្រូវបានគេហៅថា ការជ្រៀតជ្រែក។

អវត្ដមាននៃការជ្រៀតជ្រែកក្នុងជីវិតប្រចាំថ្ងៃនៅពេលប្រើប្រភពពន្លឺជាច្រើនត្រូវបានពន្យល់ដោយពួកគេ។ ភាពមិនស៊ីសង្វាក់គ្នា។. អាតូមបុគ្គលបញ្ចេញជីពចរសម្រាប់ c និងប្រវែងនៃរថភ្លើងគឺ≈ 3 ម៉ែត្រ។ សម្រាប់រថភ្លើងថ្មីនេះ មិនត្រឹមតែជាការតំរង់ទិសនៃយន្តហោះ polarization ចៃដន្យប៉ុណ្ណោះទេ ប៉ុន្តែដំណាក់កាលក៏មិនអាចទាយទុកជាមុនបានដែរ។

រលកស៊ីសង្វាក់គ្នាពិតជាត្រូវបានទទួលដោយការបែងចែកវិទ្យុសកម្មនៃប្រភពមួយជាពីរផ្នែក។ នៅពេលដែលផ្នែកត្រួតស៊ីគ្នាការជ្រៀតជ្រែកអាចត្រូវបានគេសង្កេតឃើញ។ ប៉ុន្តែក្នុងពេលជាមួយគ្នានេះការបំបែកនៃប្រវែងអុបទិកមិនគួរជាលំដាប់នៃប្រវែងរថភ្លើងទេ។ បើមិនដូច្នោះទេវានឹងមិនមានការជ្រៀតជ្រែកទេពីព្រោះ រថភ្លើងផ្សេងៗត្រូវបានដាក់ពីលើ។

អនុញ្ញាតឱ្យការបំបែកកើតឡើងនៅចំណុច O ហើយការត្រួតលើគ្នានៅចំណុច P. Oscillations រំភើបនៅក្នុង P ។

និង (24.17)

ល្បឿននៃការសាយភាយរលកនៅក្នុងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយដែលត្រូវគ្នា។

រីករាលដាលដំណាក់កាលនៅចំណុចមួយ។ រ:

តើរលកនៃពន្លឺនៅទីណា?

តម្លៃ, i.e. ស្មើនឹងភាពខុសគ្នានៃប្រវែងផ្លូវអុបទិករវាងចំណុចដែលបានពិចារណាត្រូវបានគេហៅថា ភាពខុសគ្នានៃផ្លូវអុបទិក។

បន្ទាប់មក នៅក្នុង (24.16) គឺស្មើនឹងមួយ ហើយអាំងតង់ស៊ីតេពន្លឺនឹងមានអតិបរមា។

(24.20)

នោះ។ , លំយោលនៅចំណុចមួយកើតឡើងនៅក្នុង antiphase ដែលមានន័យថាអាំងតង់ស៊ីតេពន្លឺមានតិចតួច។

ការចុះសម្រុងគ្នា។

ភាពស៊ីសង្វាក់គ្នា -លំហូរសម្របសម្រួលនៃដំណើរការរលកពីរ ឬច្រើន។ ភាពស៊ីសង្វាក់គ្នាដាច់ខាតមិនដែលកើតឡើងទេ ដូច្នេះយើងអាចនិយាយអំពីកម្រិតនៃភាពស៊ីសង្វាក់គ្នា។

បែងចែករវាងភាពជាប់គ្នាខាងសាច់ឈាម និងលំហ។

ការជាប់គាំងបណ្តោះអាសន្ន

សមីការរលកពិត

យើងបានពិចារណាពីការជ្រៀតជ្រែកនៃរលកដែលបានពិពណ៌នាដោយសមីការនៃទម្រង់:

(1)

ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយ រលកបែបនេះគឺជាអរូបីគណិតវិទ្យា ចាប់តាំងពីរលកដែលបានពិពណ៌នាដោយ (1) ត្រូវតែគ្មានដែនកំណត់នៅក្នុងពេលវេលា និងលំហ។ មានតែពេលនោះទេដែលបរិមាណអាចកំណត់បានថេរ។

រលកពិតដែលបង្កើតឡើងជាលទ្ធផលនៃ superposition នៃរថភ្លើងពីអាតូមផ្សេងគ្នា មានសមាសធាតុដែលប្រេកង់ស្ថិតនៅក្នុងជួរប្រេកង់កំណត់ (រៀងគ្នា វ៉ិចទ័ររលកក្នុង ) និង A និងបទពិសោធន៍នៃការផ្លាស់ប្តូរវឹកវរជាបន្តបន្ទាប់។ Oscillations រំភើបនៅចំណុចមួយចំនួនដោយ superimposed ពិតរលកអាចត្រូវបានពិពណ៌នាដោយកន្សោម៖

និង (2)

ជាងនេះទៅទៀត ការផ្លាស់ប្តូរមុខងារច្របូកច្របល់ជាមួយនឹងពេលវេលាក្នុង (2) គឺឯករាជ្យ។

ដើម្បីភាពងាយស្រួលនៃការវិភាគ យើងសន្មត់ថាទំហំនៃរលកគឺថេរ និងដូចគ្នាបេះបិទ (តាមការពិសោធន៍ លក្ខខណ្ឌនេះត្រូវបានអនុវត្តយ៉ាងសាមញ្ញ)៖

ការផ្លាស់ប្តូរប្រេកង់ និងដំណាក់កាលអាចត្រូវបានកាត់បន្ថយមកត្រឹមប្រេកង់ ឬការផ្លាស់ប្តូរដំណាក់កាលប៉ុណ្ណោះ។ ជាការពិត អនុញ្ញាតឱ្យយើងសន្មត់ថា ភាពមិនចុះសម្រុងនៃមុខងារ (2) គឺដោយសារតែការលោតដំណាក់កាល។ ប៉ុន្តែយោងទៅតាមអ្វីដែលបានបង្ហាញនៅក្នុងគណិតវិទ្យា ទ្រឹស្តីបទ Fourierមុខងារមិនអាម៉ូនិកណាមួយអាចត្រូវបានតំណាងថាជាផលបូកនៃសមាសធាតុអាម៉ូនិកដែលប្រេកង់ត្រូវបានរុំព័ទ្ធក្នុងមួយចំនួន។ នៅក្នុងករណីកំណត់ ផលបូកចូលទៅក្នុងអាំងតេក្រាល៖ មុខងារកំណត់ និងរួមបញ្ចូលណាមួយអាចត្រូវបានតំណាងដោយអាំងតេក្រាល Fourier៖

, (3)

កន្លែងណា គឺជាទំហំនៃសមាសធាតុប្រេកង់អាម៉ូនិកកំណត់ដោយការវិភាគដោយទំនាក់ទំនង៖

(4)

ដូច្នេះ មុខងារមិនអាម៉ូនិកដោយសារការផ្លាស់ប្តូរដំណាក់កាលមួយអាចត្រូវបានតំណាងថាជា superposition នៃសមាសធាតុអាម៉ូនិកជាមួយនឹងប្រេកង់នៅក្នុងមួយចំនួន។

ម្យ៉ាងវិញទៀត មុខងារដែលមានប្រេកង់ និងដំណាក់កាលអថេរអាចត្រូវបានកាត់បន្ថយទៅជាមុខងារដែលមានតែដំណាក់កាលអថេរ៖

ដូច្នេះ ដើម្បីកាត់បន្ថយការវិភាគបន្ថែម យើងសន្មត់ថា:

ឧ. យើងអនុវត្ត វិធីសាស្រ្តដំណាក់កាលទៅនឹងគំនិតនៃ "ការសម្របសម្រួលបណ្តោះអាសន្ន" ។

ឆ្នូតនៃជម្រាលស្មើគ្នា

សូមឱ្យចានប៉ារ៉ាឡែលស្តើងមួយត្រូវបានបំភ្លឺដោយការសាយភាយ monochromaticពន្លឺ។ អនុញ្ញាតឱ្យយើងដាក់កញ្ចក់ converging ស្របទៅនឹងចាន, នៅក្នុងយន្តហោះប្រសព្វរបស់វា - អេក្រង់. ពន្លឺដែលខ្ចាត់ខ្ចាយមានកាំរស្មីនៃទិសដៅផ្សេងៗ។ ឧបទ្ទវហេតុកាំរស្មីនៅមុំមួយផ្តល់ឱ្យ 2 កាំរស្មីដែលបានឆ្លុះបញ្ចាំងដែលនឹងបញ្ចូលគ្នានៅចំណុចមួយ។ នេះជាការពិតសម្រាប់ឧប្បត្តិហេតុកាំរស្មីទាំងអស់នៅលើផ្ទៃចាននៅមុំដែលបានផ្តល់ឱ្យនៅគ្រប់ចំណុចទាំងអស់នៅលើចាន។ កែវថតធានាថា កាំរស្មីទាំងអស់បញ្ចូលគ្នាទៅចំណុចមួយ ចាប់តាំងពីកាំរស្មីប៉ារ៉ាឡែលធ្លាក់លើកញ្ចក់នៅមុំជាក់លាក់មួយត្រូវបានប្រមូលដោយវានៅចំណុចមួយនៃយន្តហោះប្រសព្វ ពោលគឺឧ។ នៅលើអេក្រង់។ នៅចំណុច O អ័ក្សអុបទិកនៃកែវថតកាត់អេក្រង់។ នៅចំណុចនេះ កាំរស្មីត្រូវបានប្រមូលដែលរត់ស្របទៅនឹងអ័ក្សអុបទិក។

ឧបទ្ទវហេតុកាំរស្មីនៅមុំមួយ ប៉ុន្តែមិនមែននៅក្នុងយន្តហោះនៃតួរលេខទេ ប៉ុន្តែនៅក្នុងយន្តហោះផ្សេងទៀតនឹងប្រមូលផ្តុំនៅចំនុចដែលស្ថិតនៅចម្ងាយដូចគ្នាពីចំនុចដែលជាចំនុច។ ជាលទ្ធផលនៃការជ្រៀតជ្រែកនៃកាំរស្មីទាំងនេះនៅចម្ងាយជាក់លាក់មួយពីចំណុចរង្វង់មួយត្រូវបានបង្កើតឡើងជាមួយនឹងអាំងតង់ស៊ីតេជាក់លាក់នៃពន្លឺឧបទ្ទវហេតុ។ ឧប្បត្តិហេតុកាំរស្មីនៅមុំផ្សេងគ្នាបង្កើតជារង្វង់នៅលើអេក្រង់ជាមួយនឹងការបំភ្លឺផ្សេងគ្នាដែលអាស្រ័យលើភាពខុសគ្នានៃផ្លូវអុបទិករបស់ពួកគេ។ ជាលទ្ធផល បន្ទះងងឹត និងពន្លឺឆ្លាស់គ្នាក្នុងទម្រង់ជារង្វង់ត្រូវបានបង្កើតឡើងនៅលើអេក្រង់។ រង្វង់នីមួយៗត្រូវបានបង្កើតឡើងដោយកាំរស្មីដែលធ្លាក់នៅមុំជាក់លាក់មួយហើយពួកគេត្រូវបានគេហៅថា ឆ្នូតនៃជម្រាលស្មើគ្នា. ក្រុមតន្រ្តីទាំងនេះត្រូវបានធ្វើមូលដ្ឋានីយកម្មនៅភាពគ្មានទីបញ្ចប់។

តួនាទីរបស់កញ្ចក់អាចត្រូវបានលេងដោយកញ្ចក់ហើយអេក្រង់ - រីទីណា។ ក្នុងករណីនេះ ភ្នែកត្រូវតែត្រូវបានបំពាក់ទៅដោយភាពគ្មានទីបញ្ចប់។ នៅក្នុងពន្លឺពណ៌សឆ្នូតពហុពណ៌ត្រូវបានទទួល។

ឆ្នូតដែលមានកម្រាស់ស្មើគ្នា

ចូរយើងយកចានមួយក្នុងទម្រង់ជាក្រូចឆ្មារ។ ឱ្យនាងដួល ធ្នឹមស្របគ្នានៃពន្លឺ. ពិចារណាពីកាំរស្មីដែលឆ្លុះបញ្ចាំងពីមុខខាងលើ និងខាងក្រោមនៃចាន។ ប្រសិនបើកាំរស្មីទាំងនេះត្រូវបានភ្ជាប់ដោយកញ្ចក់នៅចំណុចមួយ នោះពួកគេនឹងជ្រៀតជ្រែក។ ជាមួយនឹងមុំតូចមួយរវាងមុខចាន ភាពខុសគ្នានៃផ្លូវនៃកាំរស្មីអាចត្រូវបានគណនាពីទម្រង់
le សម្រាប់ចានប៉ារ៉ាឡែលយន្តហោះ។ កាំរស្មី​ដែល​បាន​បង្កើត​ឡើង​ពី​ការ​ធ្លាក់​នៃ​ធ្នឹម​ទៅ​ចំណុច​មួយ​ចំនួន​ផ្សេង​ទៀត​នៃ​ចាន​នឹង​ត្រូវ​បាន​ប្រមូល​ដោយ​កញ្ចក់​នៅ​ចំណុច​នោះ។ ភាពខុសគ្នានៅក្នុងវគ្គសិក្សារបស់ពួកគេនឹងត្រូវបានកំណត់ដោយកម្រាស់នៃចាននៅកន្លែងដែលត្រូវគ្នា។ វាអាចត្រូវបានបង្ហាញថាចំណុចទាំងអស់នៃប្រភេទ P ស្ថិតនៅក្នុងយន្តហោះដូចគ្នាឆ្លងកាត់ចំនុចកំពូលនៃក្រូចឆ្មារ។

ប្រសិនបើអេក្រង់ត្រូវបានដាក់ដូច្នេះវាត្រូវបានភ្ជាប់ជាមួយនឹងផ្ទៃដែលចំណុច P, P 1 P 2 កុហកនោះប្រព័ន្ធនៃឆ្នូតពន្លឺនិងងងឹតនឹងលេចឡើងនៅលើវាដែលនីមួយៗត្រូវបានបង្កើតឡើងដោយសារតែការឆ្លុះបញ្ចាំងពីចាននៅក្នុង កន្លែងដែលមានកម្រាស់ជាក់លាក់។ ដូច្នេះក្នុងករណីនេះឆ្នូតត្រូវបានគេហៅថា ឆ្នូតដែលមានកម្រាស់ស្មើគ្នា.

នៅពេលដែលមើលក្នុងពន្លឺពណ៌ស ក្រុមតន្រ្តីនឹងមានពណ៌។ ឆ្នូតដែលមានកម្រាស់ស្មើគ្នាត្រូវបានធ្វើមូលដ្ឋានីយកម្មនៅជិតផ្ទៃនៃចាន។ នៅក្រោមឧប្បត្តិហេតុធម្មតានៃពន្លឺ - នៅលើផ្ទៃ។

នៅក្នុងស្ថានភាពជាក់ស្តែង នៅពេលសង្កេតមើលការលាបពណ៌នៃសាប៊ូ និងខ្សែភាពយន្តប្រេង បន្ទះចម្រុះត្រូវបានគេសង្កេតឃើញ។

ការបង្វែរពន្លឺ។

27.1. ការបង្វែរពន្លឺ

ការបង្វែរហៅសំណុំនៃបាតុភូតដែលបានសង្កេតនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកដែលមានភាពមិនដូចគ្នានៃអុបទិកមុតស្រួច និងត្រូវបានផ្សារភ្ជាប់ជាមួយនឹងគម្លាតក្នុងការផ្សព្វផ្សាយពន្លឺពីច្បាប់នៃអុបទិកធរណីមាត្រ .

ដើម្បីសង្កេតមើលការសាយភាយ របាំងស្រអាប់ត្រូវបានដាក់ក្នុងផ្លូវនៃរលកពន្លឺពីប្រភពជាក់លាក់មួយ គ្របដណ្តប់ផ្នែកនៃផ្ទៃរលកនៃរលកដែលបញ្ចេញដោយប្រភព។ លំនាំ​នៃ​ការ​បំភាយ​ដែល​លេច​ចេញ​មក​ត្រូវ​បាន​គេ​សង្កេត​ឃើញ​នៅ​លើ​អេក្រង់​ដែល​ស្ថិត​នៅ​លើ​ការ​បន្ត​នៃ​កាំរស្មី។

មានពីរប្រភេទនៃការបែងចែក។ ប្រសិនបើកាំរស្មីដែលចេញមកពីប្រភព និងពីឧបសគ្គដល់ចំណុចនៃការសង្កេតអាចត្រូវបានគេចាត់ទុកថាស្ទើរតែស្របគ្នានោះ ពួកគេនិយាយថាមានFraunhofer diffraction ឬការបង្វែរនៅក្នុងធ្នឹមប៉ារ៉ាឡែល. ប្រសិនបើលក្ខខណ្ឌនៃការបំភាយ Fraunhofer មិនត្រូវបានបំពេញនិយាយអំពីការបង្វែរ Fresnel.

វាត្រូវតែយល់យ៉ាងច្បាស់ថាមិនមានភាពខុសគ្នាខាងរាងកាយជាមូលដ្ឋានរវាងការជ្រៀតជ្រែក និងការបង្វែរទេ។ បាតុភូតទាំងពីរនេះគឺដោយសារតែការចែកចាយឡើងវិញនៃថាមពលនៃរលកពន្លឺដែលរួមបញ្ចូលគ្នា។ ជាធម្មតានៅពេលពិចារណាចំនួនកំណត់ប្រភពដាច់ដោយឡែក ពន្លឺ ពួកគេនិយាយអំពីការជ្រៀតជ្រែក . ប្រសិនបើយើងពិចារណាលើ superposition នៃរលកពីប្រភពចម្រុះបន្តចែកចាយក្នុងលំហ បន្ទាប់មកពួកគេនិយាយអំពីគម្លាត .

27.2. គោលការណ៍ Huygens-Fresnel

គោលការណ៍របស់ Huygens ធ្វើឱ្យវាអាចធ្វើទៅបានជាគោលការណ៍ដើម្បីពន្យល់ពីការជ្រៀតចូលនៃពន្លឺចូលទៅក្នុងតំបន់នៃស្រមោលធរណីមាត្រ ប៉ុន្តែមិនបាននិយាយអ្វីអំពីអាំងតង់ស៊ីតេនៃរលកដែលសាយភាយក្នុងទិសដៅផ្សេងៗគ្នានោះទេ។ Fresnel បានបំពេញបន្ថែមគោលការណ៍ Huygens ជាមួយនឹងការចង្អុលបង្ហាញអំពីរបៀបគណនាអាំងតង់ស៊ីតេនៃវិទ្យុសកម្មពីធាតុនៃផ្ទៃរលកក្នុងទិសដៅផ្សេងៗ ក៏ដូចជាការចង្អុលបង្ហាញថារលកបន្ទាប់បន្សំមានភាពស៊ីសង្វាក់គ្នា ហើយនៅពេលគណនាអាំងតង់ស៊ីតេនៃពន្លឺនៅចំណុចជាក់លាក់មួយ។ វាចាំបាច់ដើម្បីយកទៅក្នុងគណនីការជ្រៀតជ្រែកនៃរលកបន្ទាប់បន្សំ។ .

ដំណើរការរលក

និយមន័យ និងគោលគំនិតជាមូលដ្ឋាន

ពិចារណាឧបករណ៍បត់បែនមួយចំនួន - រឹង រាវ ឬឧស្ម័ន។ ប្រសិនបើការរំញ័រនៃភាគល្អិតរបស់វាមានការរំភើបនៅក្នុងកន្លែងណាមួយនៃមជ្ឈដ្ឋាននេះ នោះដោយសារអន្តរកម្មរវាងភាគល្អិត ការរំញ័រនឹងបញ្ជូនពីភាគល្អិតមួយរបស់ឧបករណ៍ផ្ទុកទៅមួយទៀត បន្តសាយភាយនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកដោយល្បឿនជាក់លាក់មួយ។ ដំណើរការ ការសាយភាយនៃរំញ័រនៅក្នុងលំហ ត្រូវបានគេហៅថា រលក .

ប្រសិនបើភាគល្អិតនៅក្នុងលំយោលមធ្យមក្នុងទិសដៅនៃការសាយភាយរលក នោះគេហៅថា បណ្តោយ។ ប្រសិនបើលំយោលនៃភាគល្អិតកើតឡើងក្នុងយន្តហោះកាត់កែងទៅនឹងទិសដៅនៃការសាយភាយរលក នោះរលកត្រូវបានគេហៅថា ឆ្លងកាត់ . រលកមេកានិចឆ្លងកាត់អាចកើតឡើងតែនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកដែលមានម៉ូឌុលកាត់មិនសូន្យប៉ុណ្ណោះ។ ដូច្នេះនៅក្នុងប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយរាវ និងឧស្ម័ន។ រលកបណ្តោយ . ភាពខុសគ្នារវាងរលកបណ្តោយនិងឆ្លងកាត់ត្រូវបានគេមើលឃើញយ៉ាងច្បាស់នៅក្នុងឧទាហរណ៍នៃការរីករាលដាលនៃលំយោលនៅនិទាឃរដូវ - សូមមើលរូបភាព។

ដើម្បីកំណត់លក្ខណៈនៃលំយោលឆ្លងកាត់ វាចាំបាច់ក្នុងការកំណត់ទីតាំងក្នុងលំហ យន្តហោះឆ្លងកាត់ទិសដៅនៃលំយោល និងទិសដៅនៃការសាយភាយរលក - យន្តហោះនៃបន្ទាត់រាងប៉ូល។ .

តំបន់នៃលំហដែលភាគល្អិតទាំងអស់នៃលំយោលមធ្យមត្រូវបានគេហៅថា វាលរលក . ព្រំដែនរវាងវាលរលក និងឧបករណ៍ផ្ទុកដែលនៅសល់ត្រូវបានគេហៅថា រលកខាងមុខ . ក្នុង​ន័យ​ផ្សេងទៀត, រលកខាងមុខ - ទីតាំងនៃចំណុចដែលលំយោលបានឈានដល់ចំណុចដែលបានផ្តល់ឱ្យទាន់ពេលវេលា. នៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកអ៊ីសូត្រូពិចដូចគ្នានិងទិសដៅនៃការសាយភាយរលក កាត់កែងទៅផ្នែកខាងមុខនៃរលក។

ដរាបណាមានរលកនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុក ភាគល្អិតនៃមធ្យមយោលជុំវិញទីតាំងលំនឹងរបស់វា។ អនុញ្ញាតឱ្យលំយោលទាំងនេះមានលក្ខណៈអាម៉ូនិក ហើយរយៈពេលនៃលំយោលទាំងនេះស្មើនឹង ធ. ភាគល្អិតបំបែកពីគ្នាទៅវិញទៅមកដោយចម្ងាយ

តាមទិសដៅនៃការសាយភាយរលក, យោលតាមរបៀបដូចគ្នា, i.e. នៅពេលណាមួយនៅក្នុងពេលវេលា ការផ្លាស់ទីលំនៅរបស់ពួកគេគឺដូចគ្នា។ ចម្ងាយត្រូវបានគេហៅថា ប្រវែងរលក . ក្នុង​ន័យ​ផ្សេងទៀត, ប្រវែងរលក គឺ​ជា​ចម្ងាយ​ដែល​ធ្វើ​ដំណើរ​ដោយ​រលក​ក្នុង​រយៈពេល​មួយ​នៃ​លំយោល។ .

ទីតាំងនៃចំណុចដែលយោលក្នុងដំណាក់កាលមួយត្រូវបានគេហៅថា ផ្ទៃរលក . ផ្នែកខាងមុខរលកគឺជាករណីពិសេសនៃផ្ទៃរលក។ រលក - អប្បបរមាចម្ងាយរវាងផ្ទៃរលកពីរដែលចំណុចយោលតាមរបៀបដូចគ្នា ឬយើងអាចនិយាយបានថា ដំណាក់កាលនៃលំយោលរបស់ពួកគេខុសគ្នា .

ប្រសិនបើផ្ទៃរលកគឺជាយន្តហោះ នោះរលកត្រូវបានគេហៅថា ផ្ទះល្វែង ហើយប្រសិនបើដោយស្វ៊ែរ ស្វ៊ែរ។ រលក​យន្តហោះ​រំភើប​ក្នុង​ឧបករណ៍​ផ្ទុក​អ៊ីសូត្រូពិក​ជា​បន្តបន្ទាប់ កំឡុង​ពេល​លំយោល​នៃ​យន្តហោះ​គ្មាន​កំណត់។ ភាពរំជើបរំជួលនៃផ្ទៃស្វ៊ែរ អាចត្រូវបានតំណាងជាលទ្ធផលនៃចលនារ៉ាឌីកាល់នៃផ្ទៃស្វ៊ែរ ហើយក៏ជាលទ្ធផលនៃសកម្មភាពផងដែរ។ ប្រភពចំណុច,វិមាត្រដែលប្រៀបធៀបជាមួយចម្ងាយទៅចំណុចសង្កេតអាចត្រូវបានគេមិនយកចិត្តទុកដាក់។ ដោយសារប្រភពពិតប្រាកដណាមួយមានវិមាត្រកំណត់ នៅចម្ងាយដ៏ច្រើនគ្រប់គ្រាន់ពីវា រលកនឹងនៅជិតស្វ៊ែរ។ ក្នុងពេលជាមួយគ្នានេះ ផ្នែកនៃផ្ទៃរលកនៃរលករាងស្វ៊ែរមួយ នៅពេលដែលទំហំរបស់វាថយចុះ ក្លាយជាជិតនឹងផ្នែកនៃផ្ទៃរលកនៃរលកយន្តហោះ។

សមីការ​រលក​រាង​ស្វ៊ែរ និង​យន្តហោះ​

សមីការរលកគឺជាកន្សោមដែលកំណត់ការផ្លាស់ទីលំនៅនៃចំណុចលំយោល ជាមុខងារនៃកូអរដោនេនៃទីតាំងលំនឹងនៃចំណុច និងពេលវេលា៖

ប្រសិនបើប្រភពធ្វើ តាមកាលកំណត់ភាពប្រែប្រួល បន្ទាប់មកអនុគមន៍ (22.2) ត្រូវតែជាអនុគមន៍តាមកាលកំណត់ទាំងកូអរដោណេ និងពេលវេលា។ ភាពទៀងទាត់នៃពេលវេលាកើតឡើងពីការពិតដែលថាមុខងារ ពិពណ៌នាអំពីលំយោលតាមកាលកំណត់នៃចំណុចដែលមានកូអរដោនេ; ភាពទៀងទាត់នៃកូអរដោនេ - ពីការពិតដែលថាចំនុចដែលស្ថិតនៅចម្ងាយតាមបណ្តោយទិសដៅនៃការសាយភាយរលកប្រែប្រួល នៅ​ផ្លូវ​តែមួយ

ចូរយើងបង្ខាំងខ្លួនយើងដើម្បីពិចារណាលើរលកអាម៉ូនិក នៅពេលដែលចំនុចនៃឧបករណ៍ផ្ទុកដំណើរការលំយោលអាម៉ូនិក។ វាគួរតែត្រូវបានកត់សម្គាល់ថាមុខងារមិនអាម៉ូនិកណាមួយអាចត្រូវបានតំណាងជាលទ្ធផលនៃ superposition នៃរលកអាម៉ូនិក។ ដូច្នេះការពិចារណាលើតែរលកអាម៉ូនិកមិននាំទៅរកការខ្សោះជីវជាតិជាមូលដ្ឋាននៅក្នុងទូទៅនៃលទ្ធផលដែលទទួលបាន។

ពិចារណារលកនៃយន្តហោះ។ យើងជ្រើសរើសប្រព័ន្ធកូអរដោនេដូច្នេះអ័ក្ស អូស្របគ្នានឹងទិសដៅនៃការសាយភាយរលក។ បន្ទាប់មកផ្ទៃរលកនឹងកាត់កែងទៅនឹងអ័ក្ស អូហើយចាប់តាំងពីចំណុចទាំងអស់នៃផ្ទៃរលកយោលក្នុងវិធីដូចគ្នា ការផ្លាស់ទីលំនៅនៃចំណុចនៃឧបករណ៍ផ្ទុកចេញពីទីតាំងលំនឹង នឹងពឹងផ្អែកតែលើ x និង t:

អនុញ្ញាតឱ្យលំយោលនៃចំណុចដែលស្ថិតនៅលើយន្តហោះមានទម្រង់៖

(22.4)

លំយោលនៅក្នុងយន្តហោះនៅចម្ងាយ Xពីប្រភពដើមនៃកូអរដោនេ, យឺតយ៉ាវនៅពីក្រោយលំយោលតាមពេលវេលាដោយចន្លោះពេលចាំបាច់សម្រាប់រលកដើម្បីយកឈ្នះចម្ងាយ X,ហើយត្រូវបានពិពណ៌នាដោយសមីការ

ដែល​ជា សមីការ​នៃ​រលក​យន្តហោះ​ដែល​សាយភាយ​តាម​ទិស​អ័ក្ស​អុក។

នៅពេលទទួលបានសមីការ (22.5) យើងបានសន្មត់ថាទំហំនៃលំយោលគឺដូចគ្នានៅគ្រប់ចំណុចទាំងអស់។ ក្នុងករណីរលកនៃយន្តហោះ នេះជាការពិត ប្រសិនបើថាមពលនៃរលកមិនត្រូវបានស្រូបដោយឧបករណ៍ផ្ទុក។

ពិចារណាតម្លៃមួយចំនួននៃដំណាក់កាលនៅក្នុងសមីការ (22.5)៖

(22.6)

សមីការ (២២.៦) ផ្តល់ទំនាក់ទំនងរវាងពេលវេលា tនិងកន្លែង - Xដែលក្នុងនោះតម្លៃដំណាក់កាលដែលបានបញ្ជាក់ត្រូវបានអនុវត្តនាពេលបច្ចុប្បន្ន។ ដោយកំណត់ពីសមីការ (22.6) យើងរកឃើញល្បឿនដែលតម្លៃដំណាក់កាលដែលបានផ្តល់ឱ្យផ្លាស់ទី។ ភាពខុសគ្នា (២២.៦) យើងទទួលបាន៖

ពីណាមក (២២.៧)

សមីការរលកគឺជាសមីការដែលបង្ហាញពីការពឹងផ្អែកនៃការផ្លាស់ទីលំនៅនៃភាគល្អិតយោលដែលចូលរួមក្នុងដំណើរការរលកនៅលើកូអរដោនេនៃទីតាំងលំនឹង និងពេលវេលារបស់វា៖

មុខងារនេះត្រូវតែតាមកាលកំណត់ ទាំងទាក់ទងនឹងពេលវេលា និងដោយគោរពតាមកូអរដោនេ។ លើសពីនេះទៀតចំណុចដែលស្ថិតនៅចម្ងាយ លីត្រ ពីគ្នាទៅវិញទៅមក ប្រែប្រួលតាមរបៀបដូចគ្នា។

ចូរយើងស្វែងរកប្រភេទនៃមុខងារ x ក្នុងករណីរលកនៃយន្តហោះ។

ពិចារណាលើរលកអាម៉ូនិករបស់យន្តហោះដែលកំពុងសាយភាយតាមទិសវិជ្ជមាននៃអ័ក្សនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកដែលមិនស្រូបយកថាមពល។ ក្នុងករណីនេះផ្ទៃរលកនឹងកាត់កែងទៅនឹងអ័ក្ស។ បរិមាណទាំងអស់ដែលកំណត់លក្ខណៈចលនាយោលនៃភាគល្អិតរបស់ឧបករណ៍ផ្ទុកគឺអាស្រ័យតែលើពេលវេលា និងសំរបសំរួលប៉ុណ្ណោះ។ អុហ្វសិតនឹងអាស្រ័យតែលើ និង៖ . អនុញ្ញាតឱ្យលំយោលនៃចំណុចជាមួយកូអរដោណេ (ប្រភពនៃលំយោល) ត្រូវបានផ្តល់ឱ្យដោយអនុគមន៍។ កិច្ចការ៖ រក​ប្រភេទ​នៃ​ការ​ប្រែប្រួល​នៃ​ពិន្ទុ​ក្នុង​យន្តហោះ​ដែល​ត្រូវ​គ្នា​នឹង​តម្លៃ​បំពាន​នៃ . វាត្រូវការពេលវេលាសម្រាប់រលកដើម្បីធ្វើដំណើរពីយន្តហោះទៅយន្តហោះនោះ។ អាស្រ័យហេតុនេះ លំយោលនៃភាគល្អិតនៅក្នុងយន្តហោះនឹងយឺតយ៉ាវក្នុងដំណាក់កាលដោយពេលវេលាពីការយោលនៃភាគល្អិតនៅក្នុងយន្តហោះ។ បន្ទាប់មកសមីការនៃការយោលនៃភាគល្អិតនៅក្នុងយន្តហោះនឹងមើលទៅដូច៖

ជាលទ្ធផល យើងទទួលបានសមីការនៃរលកនៃយន្តហោះដែលរីករាលដាលក្នុងទិសដៅកើនឡើង៖

. (3)

នៅក្នុងសមីការនេះគឺជាទំហំរលក; - ប្រេកង់វដ្ត; គឺជាដំណាក់កាលដំបូង ដែលត្រូវបានកំណត់ដោយជម្រើសនៃចំណុចយោង និង ; គឺជាដំណាក់កាលនៃរលកយន្តហោះ។

សូមឱ្យដំណាក់កាលរលកជាតម្លៃថេរ (យើងជួសជុលតម្លៃដំណាក់កាលនៅក្នុងសមីការរលក)៖

ចូរយើងកាត់បន្ថយការបញ្ចេញមតិនេះដោយ និងខុសគ្នា។ ជាលទ្ធផលយើងទទួលបាន៖

ឬ។

ដូច្នេះ ល្បឿននៃការសាយភាយនៃរលកក្នុងសមីការរលកនៃយន្តហោះ គឺគ្មានអ្វីក្រៅពីល្បឿននៃការសាយភាយនៃដំណាក់កាលថេរនៃរលក។ ល្បឿននេះត្រូវបានគេហៅថា ល្បឿនដំណាក់កាល .

សម្រាប់រលកស៊ីនុស អត្រាផ្ទេរថាមពលគឺស្មើនឹងល្បឿនដំណាក់កាល។ ប៉ុន្តែ​រលក​ស៊ីនុស​មិន​ផ្ទុក​ព័ត៌មាន​ណាមួយ​ឡើយ ហើយ​សញ្ញា​ណាមួយ​គឺ​ជា​រលក​បំប្លែង ពោលគឺ​ឧ. មិនមែន sinusoidal (មិនអាម៉ូនិក) ។ នៅពេលដោះស្រាយបញ្ហាមួយចំនួនវាប្រែថាល្បឿននៃដំណាក់កាលគឺធំជាងល្បឿននៃពន្លឺ។ មិនមានការប្រៀបធៀបនៅទីនេះទេពីព្រោះ ល្បឿននៃចលនាដំណាក់កាលមិនមែនជាល្បឿននៃការបញ្ជូន (ការសាយភាយ) នៃថាមពលទេ។ ថាមពល ម៉ាសមិនអាចផ្លាស់ទីលឿនជាងល្បឿនពន្លឺទេ។ គ .

ជាធម្មតា សមីការរលកនៃយន្តហោះត្រូវបានផ្តល់ទម្រង់ដែលស៊ីមេទ្រីទាក់ទងនឹង និង។ ដើម្បីធ្វើដូចនេះបញ្ចូលតម្លៃ ដែលត្រូវបានគេហៅថា លេខរលក . ចូរបំប្លែងកន្សោមសម្រាប់លេខរលក។ យើងសរសេរវាជាទម្រង់ () ជំនួសកន្សោមនេះទៅក្នុងសមីការរលកនៃយន្តហោះ៖

ទីបំផុតយើងទទួលបាន

នេះ​គឺ​ជា​សមីការ​នៃ​រលក​យន្តហោះ​ដែល​សាយភាយ​ក្នុង​ទិសដៅ​កើនឡើង​។ ទិសដៅផ្ទុយនៃការសាយភាយរលកនឹងត្រូវបានកំណត់លក្ខណៈដោយសមីការដែលសញ្ញានៅពីមុខពាក្យនឹងផ្លាស់ប្តូរ។

វាងាយស្រួលក្នុងការសរសេរសមីការរលកនៃយន្តហោះក្នុងទម្រង់ខាងក្រោម។

ជាធម្មតាចុះហត្ថលេខា ឡើងវិញ ត្រូវបានលុបចោល ដោយបញ្ជាក់ថាមានតែផ្នែកពិតនៃកន្សោមដែលត្រូវគ្នាប៉ុណ្ណោះដែលត្រូវបានយក។ លើសពីនេះទៀតចំនួនកុំផ្លិចត្រូវបានណែនាំ។

លេខ​នេះ​ត្រូវ​បាន​គេ​ហៅ​ថា​ទំហំ​ស្មុគស្មាញ។ ម៉ូឌុលនៃលេខនេះផ្តល់អំព្លីទីត ហើយអាគុយម៉ង់ផ្តល់ដំណាក់កាលដំបូងនៃរលក។

ដូចនេះ សមីការនៃរលកមិនសើមរបស់យន្តហោះ អាចត្រូវបានតំណាងក្នុងទម្រង់ខាងក្រោម។

អ្វីគ្រប់យ៉ាងដែលបានពិចារណាខាងលើសំដៅទៅលើឧបករណ៍ផ្ទុកដែលមិនមានការថយចុះនៃរលក។ នៅក្នុងករណីនៃការបន្ថយរលក យោងទៅតាមច្បាប់របស់ Bouguer (Pierre Bouguer អ្នកវិទ្យាសាស្ត្របារាំង (1698 - 1758)) ទំហំនៃរលកនឹងថយចុះនៅពេលវាបន្តពូជ។ បន្ទាប់មកសមីការរលកនៃយន្តហោះនឹងមានទម្រង់ដូចខាងក្រោម។

កគឺជាមេគុណកាត់បន្ថយនៃរលក។ A0 គឺជាទំហំលំយោលនៅចំណុចដែលមានកូអរដោណេ។ នេះគឺជាចំងាយទៅវិញទៅមក ដែលទំហំនៃរលកថយចុះ អ៊ី ម្តង។

ចូរយើងស្វែងរកសមីការនៃរលករាងស្វ៊ែរ. យើងនឹងពិចារណាប្រភពនៃលំយោលជាប្រភពចំណុច។ វាអាចទៅរួចប្រសិនបើយើងបង្ខាំងខ្លួនយើងឱ្យពិចារណារលកនៅចម្ងាយធំជាងទំហំនៃប្រភព។ រលកពីប្រភពបែបនេះនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុក isotropic និងដូចគ្នានឹងមាន ស្វ៊ែរ . ចំនុចដែលស្ថិតនៅលើផ្ទៃរលកនៃកាំ នឹងយោលទៅតាមដំណាក់កាល

ទំហំនៃលំយោលក្នុងករណីនេះ ទោះបីជាថាមពលរលកមិនត្រូវបានស្រូបយកដោយឧបករណ៍ផ្ទុកក៏ដោយ ក៏នឹងមិននៅថេរដែរ។ វាថយចុះដោយចម្ងាយពីប្រភពយោងទៅតាមច្បាប់។ ដូច្នេះសមីការរលកស្វ៊ែរមានទម្រង់៖

ឬ

ដោយគុណធម៌នៃការសន្មត់ដែលបានធ្វើឡើង សមីការមានសុពលភាពសម្រាប់តែ លើសពីវិមាត្រនៃប្រភពរលក។ សមីការ (6) មិន​អាច​អនុវត្ត​បាន​សម្រាប់​តម្លៃ​តូច​នៃ , ដោយ​សារ​តែ​ ទំហំនឹងមានទំនោរទៅរកភាពគ្មានទីបញ្ចប់ ដែលជារឿងមិនសមហេតុផល។

នៅក្នុងវត្តមាននៃការ attenuation នៅក្នុងមធ្យម សមីការសម្រាប់រលកស្វ៊ែរមួយត្រូវបានសរសេរដូចខាងក្រោម។

ល្បឿនក្រុម

រលក monochromatic យ៉ាងតឹងរឹងគឺជាលំដាប់គ្មានទីបញ្ចប់នៃ "humps" និង "troughs" នៅក្នុងពេលវេលានិងចន្លោះ។

ល្បឿនដំណាក់កាលនៃរលកនេះ ឬ (2)

ដោយមានជំនួយពីរលកបែបនេះវាមិនអាចទៅរួចទេក្នុងការបញ្ជូនសញ្ញាពីព្រោះ។ នៅចំណុចណាមួយនៃរលក "humps" ទាំងអស់គឺដូចគ្នា។ សញ្ញាត្រូវតែខុសគ្នា។ ធ្វើជាសញ្ញា (ស្លាក) នៅលើរលក។ ប៉ុន្តែបន្ទាប់មក រលកនឹងលែងមានអាម៉ូនិក ហើយនឹងមិនត្រូវបានពិពណ៌នាដោយសមីការ (1)។ សញ្ញា (កម្លាំងរុញច្រាន) អាចត្រូវបានតំណាងដោយយោងទៅតាមទ្រឹស្តីបទ Fourier ជា superposition នៃរលកអាម៉ូនិក ជាមួយនឹងប្រេកង់ដែលមានចន្លោះពេលជាក់លាក់មួយ។ ឌី . superposition នៃរលកដែលខុសគ្នាតិចតួចពីគ្នាទៅវិញទៅមកក្នុងប្រេកង់

ហៅ កញ្ចប់រលក ឬ ក្រុមរលក .

កន្សោមសម្រាប់ក្រុមនៃរលកអាចត្រូវបានសរសេរដូចខាងក្រោម។

(3)

រូបតំណាង វ សង្កត់ធ្ងន់ថាបរិមាណទាំងនេះអាស្រ័យលើប្រេកង់។

កញ្ចប់រលកនេះអាចជាផលបូកនៃរលកដែលមានប្រេកង់ខុសគ្នាបន្តិច។ នៅ​កន្លែង​ដែល​ដំណាក់កាល​នៃ​រលក​ស្រប​គ្នា នោះ​មាន​ការ​កើនឡើង​នៃ​ទំហំ ហើយ​នៅ​កន្លែង​ដែល​ដំណាក់កាល​ផ្ទុយ​គ្នា នោះ​មាន​ការ​បង្អាក់​នៃ​អំព្លី​ទី​ត (លទ្ធផល​នៃ​ការ​ជ្រៀតជ្រែក) ។ រូបភាពបែបនេះត្រូវបានបង្ហាញនៅក្នុងរូបភព។ ដើម្បីឱ្យ superposition នៃរលកត្រូវបានចាត់ទុកថាជាក្រុមនៃរលក លក្ខខណ្ឌខាងក្រោមត្រូវតែពេញចិត្ត ឌី<< w 0 .

នៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកដែលមិនបែកខ្ចាត់ខ្ចាយ រលកនៃយន្តហោះទាំងអស់បង្កើតបានជាកញ្ចប់រលកបន្តបន្ទាប់គ្នាជាមួយនឹងល្បឿនដំណាក់កាលដូចគ្នា v . ការបែកខ្ចាត់ខ្ចាយគឺជាការពឹងផ្អែកនៃល្បឿនដំណាក់កាលនៃរលក sinusoidal នៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកនៅលើប្រេកង់។ យើងនឹងពិចារណាអំពីបាតុភូតនៃការបែកខ្ញែកនៅពេលក្រោយនៅក្នុងផ្នែក Wave Optics ។ អវត្ដមាននៃការបែកខ្ញែក ល្បឿននៃការធ្វើដំណើរកញ្ចប់រលកស្របគ្នានឹងល្បឿនដំណាក់កាល v . នៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកដែលបែកខ្ចាត់ខ្ចាយ រលកនីមួយៗបំបែកតាមល្បឿនរបស់វា។ ដូច្នេះកញ្ចប់រលករីករាលដាលតាមពេលវេលាទទឹងរបស់វាកើនឡើង។

ប្រសិនបើការបែកខ្ញែកមានទំហំតូច នោះការរីករាលដាលនៃកញ្ចប់រលកមិនកើតឡើងលឿនពេកទេ។ ដូច្នេះ ចលនានៃកញ្ចប់ព័ត៌មានទាំងមូលអាចត្រូវបានកំណត់ល្បឿនជាក់លាក់មួយ។ យូ .

ល្បឿនដែលកណ្តាលនៃកញ្ចប់រលក (ចំណុចដែលមានតម្លៃអតិបរមា) ផ្លាស់ទីត្រូវបានគេហៅថា ល្បឿនក្រុម។

នៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកដែលបែកខ្ញែក v¹ U . រួមជាមួយនឹងចលនានៃកញ្ចប់រលកខ្លួនវាមានចលនានៃ "humps" នៅខាងក្នុងកញ្ចប់ព័ត៌មានខ្លួនឯង។ "Humps" ផ្លាស់ទីក្នុងលំហក្នុងល្បឿនមួយ។ v និងកញ្ចប់ទាំងមូលជាមួយនឹងល្បឿន យូ .

ចូរយើងពិចារណាលម្អិតបន្ថែមទៀតអំពីចលនានៃកញ្ចប់រលក ដោយប្រើឧទាហរណ៍នៃ superposition នៃរលកពីរដែលមានទំហំដូចគ្នា និងប្រេកង់ផ្សេងគ្នា វ (ប្រវែងរលកផ្សេងៗគ្នា លីត្រ ).

ចូរយើងសរសេរសមីការនៃរលកពីរ។ ចូរយើងទទួលយកភាពសាមញ្ញនៃដំណាក់កាលដំបូង j0 = 0.

នៅទីនេះ

អនុញ្ញាតឱ្យ ឌី<< w រៀងៗខ្លួន ឃ<< k .

យើងបន្ថែមភាពប្រែប្រួល និងអនុវត្តការបំប្លែងដោយប្រើរូបមន្តត្រីកោណមាត្រសម្រាប់ផលបូកនៃកូស៊ីនុស៖

នៅក្នុងកូស៊ីនុសដំបូងយើងធ្វេសប្រហែស Dwt និង Dkx ដែលមានទំហំតូចជាងបរិមាណផ្សេងទៀត។ យើងរៀននោះ។ cos(–a) = កូសា . ចូរយើងសរសេរវាចុះ។

(4)

កត្តានៅក្នុងតង្កៀបការ៉េប្រែប្រួលតាមពេលវេលា និងសំរបសំរួលយឺតជាងកត្តាទីពីរ។ ដូច្នេះកន្សោម (4) អាចត្រូវបានចាត់ទុកថាជាសមីការរលកនៃយន្តហោះជាមួយនឹងទំហំដែលបានពិពណ៌នាដោយកត្តាទីមួយ។ តាមក្រាហ្វិក រលកដែលបានពិពណ៌នាដោយកន្សោម (4) ត្រូវបានបង្ហាញក្នុងរូបភាពដែលបានបង្ហាញខាងលើ។

អំព្លីទីតជាលទ្ធផលត្រូវបានទទួលជាលទ្ធផលនៃការបន្ថែមនៃរលក ដូច្នេះ អតិបរមា និងអប្បបរមានៃទំហំនឹងត្រូវបានអង្កេត។

ទំហំអតិបរមានឹងត្រូវបានកំណត់ដោយលក្ខខណ្ឌខាងក្រោម។

(5)

ម = 0, 1, 2…

xmaxគឺជាកូអរដោនេនៃទំហំអតិបរមា។

កូស៊ីនុសយកម៉ូឌុលតម្លៃអតិបរមាឆ្លងកាត់ ទំ .

គ្នានៃ maxima ទាំងនេះអាចត្រូវបានចាត់ទុកថាជាកណ្តាលនៃក្រុមដែលត្រូវគ្នានៃរលក។

ការដោះស្រាយ (៥) ទាក់ទងនឹង xmax ទទួលបាន។

ចាប់តាំងពីល្បឿនដំណាក់កាល ហៅថាល្បឿនក្រុម។ ទំហំអតិបរមានៃកញ្ចប់រលកផ្លាស់ទីជាមួយល្បឿននេះ។ នៅក្នុងដែនកំណត់ កន្សោមសម្រាប់ល្បឿនក្រុមនឹងមានទម្រង់ដូចខាងក្រោម។

(6)

កន្សោម​នេះ​មាន​សុពលភាព​សម្រាប់​កណ្តាល​នៃ​ក្រុម​នៃ​ចំនួន​រលក​បំពាន។

វាគួរតែត្រូវបានកត់សម្គាល់ថានៅពេលដែលលក្ខខណ្ឌទាំងអស់នៃការពង្រីកត្រូវបានគេយកមកពិចារណាយ៉ាងត្រឹមត្រូវ (សម្រាប់ចំនួនរលកបំពាន) កន្សោមសម្រាប់ទំហំត្រូវបានទទួលតាមរបៀបដែលវាធ្វើតាមពីវាដែលកញ្ចប់រលករីករាលដាលតាមពេលវេលា។
កន្សោមសម្រាប់ល្បឿនក្រុមអាចត្រូវបានផ្តល់ទម្រង់ផ្សេងគ្នា។

អវត្ដមាននៃការបែកខ្ញែក

អាំងតង់ស៊ីតេអតិបរមាធ្លាក់លើចំណុចកណ្តាលនៃក្រុមរលក។ ដូច្នេះ អត្រាផ្ទេរថាមពលគឺស្មើនឹងល្បឿនក្រុម។

គោលគំនិតនៃល្បឿនក្រុមគឺអាចអនុវត្តបានតែក្នុងលក្ខខណ្ឌដែលការស្រូបយករលកក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកគឺតូច។ ជាមួយនឹងការថយចុះគួរឱ្យកត់សម្គាល់នៃរលក គំនិតនៃល្បឿនក្រុមបាត់បង់អត្ថន័យរបស់វា។ ករណីនេះត្រូវបានគេសង្កេតឃើញនៅក្នុងតំបន់នៃការបែកខ្ញែកមិនធម្មតា។ យើងនឹងពិចារណារឿងនេះនៅក្នុងផ្នែក Wave Optics ។