នៅឆ្នាំ 1785 រូបវិទូជនជាតិបារាំងលោក Charles Coulomb បានធ្វើការពិសោធន៍បានបង្កើតច្បាប់ជាមូលដ្ឋាននៃអេឡិចត្រូស្ទិក - ច្បាប់នៃអន្តរកម្មនៃអង្គធាតុឬភាគល្អិតដែលមិនមានចលនាពីរ។

ច្បាប់នៃអន្តរកម្មនៃការគិតថ្លៃអគ្គិសនីដែលមិនមានចលនា - ច្បាប់របស់ Coulomb - គឺជាច្បាប់រូបវន្ត (មូលដ្ឋាន) សំខាន់ ហើយអាចបង្កើតបានតែក្នុងលក្ខណៈជាក់ស្តែងប៉ុណ្ណោះ។ វាមិនអនុវត្តតាមច្បាប់ធម្មជាតិផ្សេងទៀតទេ។

ប្រសិនបើយើងកំណត់ម៉ូឌុលគិតថ្លៃជា | q១ | និង | q 2 | បន្ទាប់មកច្បាប់របស់ Coulomb អាចត្រូវបានសរសេរក្នុងទម្រង់ដូចខាងក្រោមៈ

\(~F = k \cdot \dfrac(|q_1| \cdot |q_2|)(r^2)\), (1)

កន្លែងណា k- មេគុណនៃសមាមាត្រតម្លៃដែលអាស្រ័យលើជម្រើសនៃឯកតានៃបន្ទុកអគ្គិសនី។ នៅក្នុងប្រព័ន្ធ SI \(~k = \dfrac(1)(4 \pi \cdot \varepsilon_0) = 9 \cdot 10^9\) N m 2 /Cl 2 ដែល ε 0 ជាថេរអគ្គិសនីស្មើនឹង 8.85 10 -12 C 2 / Nm 2 ។

ពាក្យនៃច្បាប់:

កម្លាំងនៃអន្តរកម្មនៃអង្គធាតុសាកដែលមិនមានចលនាពីរនៅក្នុងកន្លែងទំនេរគឺសមាមាត្រដោយផ្ទាល់ទៅនឹងផលិតផលនៃម៉ូឌុលបន្ទុក ហើយសមាមាត្រច្រាសទៅនឹងការ៉េនៃចម្ងាយរវាងពួកវា។

កម្លាំងនេះត្រូវបានគេហៅថា កូឡុំប.

ច្បាប់របស់ Coulomb នៅក្នុងការបង្កើតនេះគឺមានសុពលភាពសម្រាប់តែ ចំណុចសាកសពចោទប្រកាន់, ដោយសារតែ សម្រាប់ពួកគេតែប៉ុណ្ណោះ គំនិតនៃចម្ងាយរវាងការចោទប្រកាន់មានអត្ថន័យជាក់លាក់មួយ។ មិនមានសាកសពចោទប្រកាន់អ្វីនៅក្នុងធម្មជាតិទេ។ ប៉ុន្តែប្រសិនបើចម្ងាយរវាងសាកសពគឺធំជាងទំហំរបស់វាច្រើនដង នោះទាំងរូបរាង និងទំហំនៃសាកសពដែលត្រូវបានចោទប្រកាន់ ដូចដែលបទពិសោធន៍បានបង្ហាញ គឺមិនប៉ះពាល់ដល់អន្តរកម្មរវាងពួកវាខ្លាំងនោះទេ។ ក្នុងករណីនេះសាកសពអាចត្រូវបានចាត់ទុកថាជាចំណុចមួយ។

វាងាយស្រួលក្នុងការរកឃើញថា បាល់ដែលគិតថ្លៃពីរដែលព្យួរនៅលើខ្សែអាចទាក់ទាញគ្នាទៅវិញទៅមក ឬវាយគ្នាទៅវិញទៅមក។ វាកើតឡើងពីនេះថា កម្លាំងនៃអន្តរកម្មនៃអង្គធាតុដែលមិនមានចលនាពីរត្រូវបានចោទប្រកាន់តាមខ្សែបន្ទាត់ត្រង់ដែលភ្ជាប់សាកសពទាំងនេះ។ កម្លាំងបែបនេះត្រូវបានគេហៅថា កណ្តាល. ប្រសិនបើតាមរយៈ \(~\vec F_(1,2)\) យើងបង្ហាញពីកម្លាំងដែលធ្វើសកម្មភាពលើបន្ទុកទីមួយពីបន្ទុកទីពីរ ហើយតាមរយៈ \(~\vec F_(2,1)\) កម្លាំងដែលធ្វើសកម្មភាពលើបន្ទុកទីពីរ ពីដំបូង (រូបភាពទី 1) បន្ទាប់មកយោងទៅតាមច្បាប់ទីបីរបស់ញូវតុន \(~\vec F_(1,2) = -\vec F_(2,1)\) ។ សម្គាល់ដោយ \(\vec r_(1,2)\) វ៉ិចទ័រកាំដែលទាញចេញពីបន្ទុកទីពីរទៅទីមួយ (រូបភាពទី 2) បន្ទាប់មក

\(~\vec F_(1,2) = k \cdot \dfrac(q_1 \cdot q_2)(r^3_(1,2)) \cdot \vec r_(1,2)\) ។ (2)

ប្រសិនបើការចោទប្រកាន់មានសញ្ញា q 1 និង q 2 គឺដូចគ្នា បន្ទាប់មកទិសដៅនៃកម្លាំង \(~\vec F_(1,2)\) ស្របគ្នានឹងទិសដៅនៃវ៉ិចទ័រ \(~\vec r_(1,2)\); បើមិនដូច្នេះទេ វ៉ិចទ័រ \(~\vec F_(1,2)\) និង \(~\vec r_(1,2)\) ត្រូវបានដឹកនាំក្នុងទិសដៅផ្ទុយ។

ដោយដឹងពីច្បាប់នៃអន្តរកម្មនៃអង្គធាតុដែលត្រូវបានចោទប្រកាន់ វាគឺអាចធ្វើទៅបានដើម្បីគណនាកម្លាំងនៃអន្តរកម្មនៃសាកសពចោទប្រកាន់ណាមួយ។ ដើម្បីធ្វើដូចនេះរាងកាយត្រូវតែត្រូវបានបែងចែកផ្លូវចិត្តទៅជាធាតុតូចៗបែបនេះដែលនីមួយៗអាចចាត់ទុកថាជាចំណុចមួយ។ ការបន្ថែមធរណីមាត្រនៃកម្លាំងនៃអន្តរកម្មនៃធាតុទាំងអស់នេះជាមួយគ្នាទៅវិញទៅមក វាគឺអាចធ្វើទៅបានដើម្បីគណនាកម្លាំងលទ្ធផលនៃអន្តរកម្ម។

របកគំហើញនៃច្បាប់របស់ Coulomb គឺជាជំហានជាក់ស្តែងដំបូងក្នុងការសិក្សាអំពីលក្ខណៈសម្បត្តិនៃបន្ទុកអគ្គីសនី។ វត្តមាននៃបន្ទុកអគ្គីសនីនៅក្នុងសាកសពឬភាគល្អិតបឋមមានន័យថាពួកវាមានអន្តរកម្មគ្នាទៅវិញទៅមកយោងទៅតាមច្បាប់ Coulomb ។ មិនមានគម្លាតពីការអនុវត្តយ៉ាងតឹងរឹងនៃច្បាប់របស់ Coulomb ត្រូវបានរកឃើញទេនៅពេលនេះ។

បទពិសោធន៍ Coulomb

តម្រូវការសម្រាប់ការពិសោធន៍របស់ Coulomb ត្រូវបានបង្កឡើងដោយការពិតដែលថានៅពាក់កណ្តាលសតវត្សទី 18 ។ ប្រមូលទិន្នន័យគុណភាពជាច្រើនលើបាតុភូតអគ្គិសនី។ មានតម្រូវការក្នុងការផ្តល់ឱ្យពួកគេនូវការបកស្រាយបរិមាណ។ ដោយសារកម្លាំងនៃអន្តរកម្មអគ្គិសនីមានតិចតួច បញ្ហាធ្ងន់ធ្ងរមួយបានកើតឡើងក្នុងការបង្កើតវិធីសាស្រ្តដែលអាចធ្វើឱ្យវាអាចធ្វើការវាស់វែង និងទទួលបានសម្ភារៈបរិមាណចាំបាច់។

វិស្វករ និងជាអ្នកវិទ្យាសាស្ត្រជនជាតិបារាំង C. Coulomb បានស្នើវិធីសាស្រ្តសម្រាប់វាស់កម្លាំងតូចៗ ដែលផ្អែកលើការពិតពិសោធន៍ខាងក្រោម ដែលបានរកឃើញដោយអ្នកវិទ្យាសាស្ត្រផ្ទាល់៖ កម្លាំងដែលកើតចេញពីការខូចទ្រង់ទ្រាយនៃខ្សែដែកគឺសមាមាត្រដោយផ្ទាល់ទៅនឹងមុំនៃការបង្វិល។ ថាមពលទីបួននៃអង្កត់ផ្ចិតខ្សែ និងសមាមាត្រច្រាសទៅនឹងប្រវែងរបស់វា៖

\(~F_(ynp) = k \cdot \dfrac(d^4)(l) \cdot \varphi\),

កន្លែងណា ឃ- អង្កត់ផ្ចិត, លីត្រ- ប្រវែងខ្សែ, φ - មុំបង្វិល។ នៅក្នុងកន្សោមគណិតវិទ្យាខាងលើ មេគុណសមាមាត្រ kត្រូវបានរកឃើញជាក់ស្តែង និងអាស្រ័យលើលក្ខណៈនៃសម្ភារៈដែលខ្សែនេះត្រូវបានផលិត។

លំនាំនេះត្រូវបានគេប្រើនៅក្នុងអ្វីដែលគេហៅថាតុល្យភាពរមួល។ មាត្រដ្ឋានដែលបានបង្កើតបានធ្វើឱ្យវាអាចវាស់វែងកម្លាំងដែលធ្វេសប្រហែសនៃលំដាប់នៃ 5 10 -8 N ។

អង្ករ។ ៣

តុល្យភាពរមួល (រូបទី 3, ក) មានធ្នឹមកញ្ចក់ពន្លឺ 9 ប្រវែង 10.83 សង់ទីម៉ែត្រ ព្យួរពីខ្សែប្រាក់ 5 ប្រវែងប្រហែល 75 សង់ទីម៉ែត្រ អង្កត់ផ្ចិត 0.22 សង់ទីម៉ែត្រ។ នៅចុងម្ខាងនៃរ៉ុកគឺបាល់អេលឌឺប៊ឺរីដែលធ្វើពីមាស។ 8 និងមួយទៀត - ទម្ងន់ប្រឆាំង 6 - រង្វង់ក្រដាសមួយបានជ្រលក់ក្នុង turpentine ។ ចុងខាងលើនៃខ្សែត្រូវបានភ្ជាប់ទៅនឹងក្បាលឧបករណ៍ 1 . វាក៏មានទ្រនិចនៅទីនេះដែរ។ 2 ដោយមានជំនួយពីមុំនៃការបង្វិលនៃខ្សែស្រឡាយត្រូវបានរាប់នៅលើមាត្រដ្ឋានរាងជារង្វង់ 3 . មាត្រដ្ឋានត្រូវបានបញ្ចប់ការសិក្សា។ ប្រព័ន្ធទាំងមូលត្រូវបានដាក់ក្នុងស៊ីឡាំងកញ្ចក់។ 4 និង 11 . នៅក្នុងគម្របខាងលើនៃស៊ីឡាំងទាបមានរន្ធមួយដែលដំបងកញ្ចក់ដែលមានបាល់ត្រូវបានបញ្ចូល។ 7 នៅ​ចុង​បញ្ចប់។ នៅក្នុងការពិសោធន៍ គ្រាប់បាល់ដែលមានអង្កត់ផ្ចិតចាប់ពី 0.45 ទៅ 0.68 សង់ទីម៉ែត្រត្រូវបានប្រើប្រាស់។

មុនពេលចាប់ផ្តើមការពិសោធន៍ សូចនាករក្បាលត្រូវបានកំណត់ទៅសូន្យ។ បន្ទាប់មកបាល់ 7 គិត​ពី​បាល់​ដែល​មាន​ចរន្ត​អគ្គិសនី 12 . នៅពេលបាល់ប៉ះ 7 ជាមួយនឹងបាល់ផ្លាស់ទី 8 ការគិតថ្លៃត្រូវបានចែកចាយឡើងវិញ។ ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយដោយសារតែការពិតដែលថាអង្កត់ផ្ចិតនៃបាល់គឺដូចគ្នាការចោទប្រកាន់លើបាល់គឺដូចគ្នា។ 7 និង 8 .

ដោយសារតែការច្រានចោលអេឡិចត្រូស្តាទិចនៃបាល់ (រូបភាពទី 3, ខ) រ៉ក 9 ងាកទៅមុំខ្លះ γ (នៅលើមាត្រដ្ឋាន 10 ) ជាមួយនឹងក្បាល 1 rocker នេះត្រឡប់ទៅទីតាំងដើមវិញ។ នៅលើមាត្រដ្ឋាន 3 ទ្រនិច 2 អនុញ្ញាតឱ្យកំណត់មុំ α ការបង្វិលខ្សែស្រឡាយ។ មុំបង្វិលសរុប φ = γ + α . កម្លាំងនៃអន្តរកម្មនៃបាល់គឺសមាមាត្រ φ ពោលគឺ មុំនៃការបង្វិលអាចត្រូវបានប្រើដើម្បីវិនិច្ឆ័យទំហំនៃកម្លាំងនេះ។

នៅចម្ងាយថេររវាងបាល់ (វាត្រូវបានជួសជុលនៅលើមាត្រដ្ឋាន 10 ក្នុងរង្វាស់ដឺក្រេ) ការពឹងផ្អែកនៃកម្លាំងនៃអន្តរកម្មអគ្គិសនីនៃអង្គធាតុចំណុចលើទំហំនៃបន្ទុកលើពួកវាត្រូវបានសិក្សា។

ដើម្បីកំណត់ការពឹងផ្អែកនៃកម្លាំងលើការចោទប្រកាន់របស់បាល់ Coulomb បានរកឃើញវិធីដ៏សាមញ្ញ និងប៉ិនប្រសប់ក្នុងការផ្លាស់ប្តូរការចោទប្រកាន់នៃបាល់មួយ។ ដើម្បីធ្វើដូចនេះគាត់បានភ្ជាប់បាល់ដែលមានបន្ទុក (បាល់ 7 ឬ 8 ) ដែលមានទំហំដូចគ្នាមិនសាក (បាល់ 12 នៅលើចំណុចទាញអ៊ីសូឡង់) ។ ក្នុងករណីនេះការចោទប្រកាន់ត្រូវបានចែកចាយស្មើៗគ្នារវាងបាល់ដែលកាត់បន្ថយការចោទប្រកាន់ដែលបានស៊ើបអង្កេតដោយ 2, 4 ។ល។ តម្លៃថ្មីនៃកម្លាំងនៅតម្លៃថ្មីនៃការចោទប្រកាន់ត្រូវបានកំណត់ម្តងទៀតដោយពិសោធន៍។ ក្នុងពេលជាមួយគ្នានេះវាបានប្រែក្លាយ ថាកម្លាំងគឺសមាមាត្រដោយផ្ទាល់ទៅនឹងផលិតផលនៃការចោទប្រកាន់នៃបាល់:

\(~F \sim q_1 \cdot q_2\) ។

ការពឹងផ្អែកនៃកម្លាំងអន្តរកម្មអគ្គិសនីនៅលើចម្ងាយត្រូវបានរកឃើញដូចខាងក្រោម។ បន្ទាប់ពីការចោទប្រកាន់ត្រូវបានទាក់ទងទៅបាល់ (ពួកគេមានបន្ទុកដូចគ្នា) រ៉កត្រូវបានបង្វែរដោយមុំជាក់លាក់មួយ។ γ . បន្ទាប់មកបង្វែរក្បាល 1 មុំនេះត្រូវបានកាត់បន្ថយ γ ១. មុំសរុបនៃការបង្វិល φ 1 = α 1 + (γ - γ 1)(α 1 - មុំបង្វិលក្បាល) ។ នៅពេលដែលចម្ងាយមុំនៃបាល់ថយចុះដល់ γ 2 មុំបង្វិលសរុប φ 2 = α 2 + (γ - γ ២). វាត្រូវបានគេកត់សម្គាល់ឃើញថាប្រសិនបើ γ 1 = 2γ 2, បន្ទាប់មក φ 2 = 4φ 1, i.e. នៅពេលដែលចម្ងាយថយចុះដោយកត្តានៃ 2 កម្លាំងអន្តរកម្មកើនឡើងដោយកត្តា 4 ។ ពេលនៃកម្លាំងកើនឡើងដោយបរិមាណដូចគ្នា ចាប់តាំងពីក្នុងអំឡុងពេលនៃការខូចទ្រង់ទ្រាយនៃកម្លាំងបង្វិលជុំនៃកម្លាំងគឺសមាមាត្រដោយផ្ទាល់ទៅនឹងមុំនៃការបង្វិល ហេតុដូច្នេះហើយកម្លាំង (ដៃនៃកម្លាំងនៅតែមិនផ្លាស់ប្តូរ) ។ ពីនេះតាមការសន្និដ្ឋាន៖ កម្លាំងរវាងស្វ៊ែរចោទប្រកាន់ពីរគឺសមាមាត្រច្រាសទៅនឹងការ៉េនៃចម្ងាយរវាងពួកវា៖

\(~F \sim \dfrac(1)(r^2)\) ។

អក្សរសិល្ប៍

1. Myakishev G.Ya. រូបវិទ្យា៖ អេឡិចត្រូឌីណាមិក។ កោសិកា ១០-១១៖ សៀវភៅសិក្សា។ សម្រាប់ការសិក្សាស៊ីជម្រៅនៃរូបវិទ្យា / G.Ya. Myakishev, A.Z. Sinyakov, B.A. Slobodskov ។ – M.: Bustard, 2005. – 476 ទំ។
2. Volshtein S.L. et al. វិធីសាស្រ្តនៃវិទ្យាសាស្ត្ររូបវិទ្យានៅសាលា៖ ការណែនាំសម្រាប់គ្រូ / S.L. Volshtein, S.V. Pozoisky, V.V. Usanov; អេដ។ S.L. វ៉ុលស្ទីន។ -ម៉ែ៖ ណារ. asveta, 1988. - 144 ទំ។

ការគិតថ្លៃ និងអគ្គិសនីគឺជាលក្ខខណ្ឌដែលមានកាតព្វកិច្ចសម្រាប់ករណីទាំងនោះ នៅពេលដែលអន្តរកម្មនៃសាកសពដែលត្រូវបានចោទប្រកាន់ត្រូវបានអង្កេត។ កម្លាំង​នៃ​ការ​ច្រាន​ចោល​និង​ការ​ទាក់​ទាញ​ហាក់​ដូច​ជា​បញ្ចេញ​ចេញ​ពី​សាក​សព​ដែល​មាន​ការ​ចោទ​ប្រកាន់​ហើយ​រីក​រាល​ដាល​ក្នុង​ពេល​ដំណាល​គ្នា​គ្រប់​ទិស​ទី រសាយ​បន្តិច​ម្ដង​ៗ​ពី​ចម្ងាយ។ កម្លាំងនេះត្រូវបានរកឃើញម្តងដោយធម្មជាតិវិទូជនជាតិបារាំងដ៏ល្បីល្បាញ Charles Coulomb ហើយច្បាប់ដែលចោទប្រកាន់សាកសពត្រូវបានហៅថាច្បាប់ Coulomb តាំងពីពេលនោះមក។

Charles Pendant

អ្នកវិទ្យាសាស្ត្រជនជាតិបារាំងកើតនៅប្រទេសបារាំង ជាកន្លែងដែលគាត់ទទួលបានការអប់រំដ៏ល្អ។ គាត់បានអនុវត្តយ៉ាងសកម្មនូវចំណេះដឹងដែលទទួលបានក្នុងវិទ្យាសាស្ត្រវិស្វកម្ម និងបានរួមចំណែកយ៉ាងសំខាន់ចំពោះទ្រឹស្តីនៃយន្តការ។ Coulomb គឺជាអ្នកនិពន្ធស្នាដៃដែលបានសិក្សាពីប្រតិបត្តិការរបស់ម៉ាស៊ីនខ្យល់ ស្ថិតិនៃរចនាសម្ព័ន្ធផ្សេងៗ ការបង្វិលខ្សែស្រឡាយក្រោមឥទ្ធិពលនៃកម្លាំងខាងក្រៅ។ ស្នាដៃមួយក្នុងចំណោមស្នាដៃទាំងនេះបានជួយរកឃើញច្បាប់ Coulomb-Amonton ដែលពន្យល់អំពីដំណើរការកកិត។

ប៉ុន្តែលោក Charles Coulomb បានរួមចំណែកសំខាន់ក្នុងការសិក្សាអំពីអគ្គិសនីឋិតិវន្ត។ ការពិសោធន៍ដែលអ្នកវិទ្យាសាស្ត្របារាំងនេះបានធ្វើបាននាំឱ្យគាត់យល់អំពីច្បាប់ជាមូលដ្ឋានបំផុតមួយនៃច្បាប់រូបវិទ្យា។ វាគឺសម្រាប់គាត់ដែលយើងជំពាក់ចំណេះដឹងរបស់យើងអំពីធម្មជាតិនៃអន្តរកម្មនៃសាកសពចោទប្រកាន់។

ផ្ទៃខាងក្រោយ

កម្លាំងនៃការទាក់ទាញ និងការច្រានចោល ដែលការចោទប្រកាន់អគ្គិសនីធ្វើសកម្មភាពលើគ្នាទៅវិញទៅមក ត្រូវបានដឹកនាំតាមខ្សែបន្ទាត់ត្រង់ដែលតភ្ជាប់សាកសពដែលត្រូវបានចោទប្រកាន់។ នៅពេលដែលចម្ងាយកើនឡើង កម្លាំងនេះចុះខ្សោយ។ មួយសតវត្សបន្ទាប់ពី Isaac Newton បានរកឃើញច្បាប់ទំនាញសកលរបស់គាត់ អ្នកវិទ្យាសាស្ត្រជនជាតិបារាំង C. Coulomb បានធ្វើការពិសោធន៍លើគោលការណ៍នៃអន្តរកម្មរវាងសាកសពដែលត្រូវបានចោទប្រកាន់ ហើយបានបង្ហាញថាធម្មជាតិនៃកម្លាំងបែបនេះគឺស្រដៀងទៅនឹងកម្លាំងទំនាញ។ ជាងនេះទៅទៀត ដូចដែលវាបានប្រែក្លាយ សាកសពអន្តរកម្មនៅក្នុងវាលអគ្គីសនីមានឥរិយាបទដូចគ្នាទៅនឹងសាកសពណាមួយដែលមានម៉ាសនៅក្នុងវាលទំនាញមួយ។

ឧបករណ៍ Coulomb

គ្រោងការណ៍នៃឧបករណ៍ដែល Charles Coulomb បានធ្វើការវាស់វែងរបស់គាត់ត្រូវបានបង្ហាញនៅក្នុងរូបភាព:

ដូចដែលអ្នកអាចឃើញនៅក្នុងខ្លឹមសារនៃការរចនានេះមិនខុសពីឧបករណ៍ដែល Cavendish ធ្លាប់ប្រើដើម្បីវាស់តម្លៃនៃថេរទំនាញនោះទេ។ ដំបងអ៊ីសូឡង់ដែលព្យួរនៅលើខ្សែស្រឡាយស្តើងបញ្ចប់ដោយបាល់ដែកដែលត្រូវបានផ្តល់បន្ទុកអគ្គីសនីជាក់លាក់។ គ្រាប់បាល់ដែកមួយទៀតត្រូវបានទៅជិតបាល់ហើយបន្ទាប់មកនៅពេលដែលវាខិតជិតកម្លាំងអន្តរកម្មត្រូវបានវាស់ដោយកម្រិតនៃការបង្វិលនៃខ្សែស្រឡាយ។

ការពិសោធន៍ Coulomb

Coulomb បានផ្តល់យោបល់ថាច្បាប់របស់ Hooke ដែលគេស្គាល់នៅពេលនោះអាចត្រូវបានអនុវត្តចំពោះកម្លាំងដែលខ្សែស្រឡាយត្រូវបានរមួល។ អ្នកវិទ្យាសាស្ត្របានប្រៀបធៀបការផ្លាស់ប្តូរកម្លាំងនៅចម្ងាយខុសៗគ្នានៃបាល់មួយពីមួយទៀត ហើយបានរកឃើញថាកម្លាំងអន្តរកម្មផ្លាស់ប្តូរតម្លៃរបស់វាច្រាសជាមួយការ៉េនៃចម្ងាយរវាងបាល់។ pendant បានគ្រប់គ្រងដើម្បីផ្លាស់ប្តូរតម្លៃនៃបាល់ដែលបានចោទប្រកាន់ពី q ទៅ q/2, q/4, q/8 និងបន្តបន្ទាប់ទៀត។ ជាមួយនឹងការផ្លាស់ប្តូរបន្ទុកនីមួយៗ កម្លាំងអន្តរកម្មសមាមាត្របានផ្លាស់ប្តូរតម្លៃរបស់វា។ ដូច្នេះ ជាបណ្តើរៗ ច្បាប់មួយត្រូវបានបង្កើតឡើង ដែលក្រោយមកត្រូវបានគេហៅថា "ច្បាប់របស់ Coulomb" ។

និយមន័យ

តាមការពិសោធន៍ អ្នកវិទ្យាសាស្ត្របារាំងបានបង្ហាញថា កម្លាំងដែលសាកសពចោទប្រកាន់ទាំងពីរមានអន្តរកម្មគឺសមាមាត្រទៅនឹងផលិតផលនៃការចោទប្រកាន់របស់ពួកគេ និងសមាមាត្រច្រាសទៅនឹងការ៉េនៃចម្ងាយរវាងការចោទប្រកាន់។ សេចក្តីថ្លែងការណ៍នេះគឺជាច្បាប់របស់ Coulomb ។ ក្នុងទម្រង់គណិតវិទ្យា វាអាចត្រូវបានបង្ហាញដូចខាងក្រោមៈ

នៅក្នុងកន្សោមនេះ៖

• q គឺជាចំនួននៃបន្ទុក;
• d គឺជាចំងាយរវាងសាកសពដែលត្រូវបានចោទប្រកាន់;
• k គឺជាអថេរអគ្គិសនី។

តម្លៃនៃថេរអគ្គិសនីភាគច្រើនអាស្រ័យលើជម្រើសនៃឯកតារង្វាស់។ នៅក្នុងប្រព័ន្ធទំនើប ទំហំនៃបន្ទុកអគ្គីសនីត្រូវបានវាស់ជា coulombs និងអថេរអគ្គិសនីរៀងៗខ្លួនក្នុង Newton × m 2 / coulomb 2 ។

ការវាស់វែងថ្មីៗនេះបានបង្ហាញថាមេគុណនេះគួរតែយកទៅក្នុងគណនីថេរ dielectric នៃឧបករណ៍ផ្ទុកដែលការពិសោធន៍ត្រូវបានអនុវត្ត។ ឥឡូវនេះតម្លៃត្រូវបានបង្ហាញជាសមាមាត្រ k = k 1 / e ដែល k 1 គឺជាថេរអគ្គិសនីដែលធ្លាប់ស្គាល់យើងហើយមិនមែនជាសូចនាករនៃការអនុញ្ញាតទេ។ នៅក្រោមលក្ខខណ្ឌខ្វះចន្លោះ តម្លៃនេះគឺស្មើនឹងការរួបរួម។

ការសន្និដ្ឋានពីច្បាប់របស់ Coulomb

អ្នកវិទ្យាសាស្ត្របានពិសោធជាមួយការចោទប្រកាន់ផ្សេងៗគ្នា ដោយសាកល្បងទំនាក់ទំនងរវាងសាកសពដែលមានបន្ទុកផ្សេងៗគ្នា។ ជាការពិតណាស់ គាត់មិនអាចវាស់បន្ទុកអគ្គីសនីនៅក្នុងគ្រឿងណាមួយបានទេ - គាត់ខ្វះចំណេះដឹង ឬឧបករណ៍សមស្រប។ Charles Coulomb អាចបំបែកកាំជ្រួចបានដោយការប៉ះបាល់ដែលមិនបានសាក។ ដូច្នេះគាត់បានទទួលតម្លៃប្រភាគនៃបន្ទុកដំបូង។ ការពិសោធន៍មួយចំនួនបានបង្ហាញថា បន្ទុកអគ្គីសនីត្រូវបានអភិរក្ស ការផ្លាស់ប្តូរកើតឡើងដោយគ្មានការកើនឡើង ឬថយចុះនៃបរិមាណនៃបន្ទុក។ គោលការណ៍គ្រឹះនេះបានបង្កើតជាមូលដ្ឋាននៃច្បាប់នៃការអភិរក្សបន្ទុកអគ្គីសនី។ នាពេលបច្ចុប្បន្ន វាត្រូវបានបង្ហាញថាច្បាប់នេះត្រូវបានគេសង្កេតឃើញទាំងនៅក្នុង microcosm នៃភាគល្អិតបឋម និងនៅក្នុង macrocosm នៃផ្កាយ និងកាឡាក់ស៊ី។

លក្ខខណ្ឌចាំបាច់សម្រាប់ការបំពេញច្បាប់របស់ Coulomb

ដើម្បីឱ្យច្បាប់ត្រូវបានបំពេញដោយភាពត្រឹមត្រូវកាន់តែច្រើន លក្ខខណ្ឌខាងក្រោមត្រូវតែបំពេញ៖

• ការគិតថ្លៃត្រូវតែជាចំណុច។ ម៉្យាងទៀត ចម្ងាយរវាងសាកសពដែលត្រូវបានចោទប្រកាន់ត្រូវតែមានទំហំធំជាងទំហំរបស់វា។ ប្រសិនបើតួដែលត្រូវបានចោទប្រកាន់មានលក្ខណៈស្វ៊ែរ នោះយើងអាចសន្មត់ថាការចោទប្រកាន់ទាំងអស់គឺស្ថិតនៅចំណុចមួយដែលជាចំណុចកណ្តាលនៃស្វ៊ែរ។
• សាកសពដែលត្រូវវាស់ត្រូវតែនៅស្ងៀម។ បើមិនដូច្នេះទេ បន្ទុកចល័តនឹងត្រូវបានជះឥទ្ធិពលដោយកត្តាភាគីទីបីជាច្រើន ឧទាហរណ៍ កម្លាំង Lorentz ដែលផ្តល់ការបង្កើនល្បឿនបន្ថែមដល់រាងកាយដែលត្រូវបានចោទប្រកាន់។ ក៏ដូចជាដែនម៉ាញេទិចនៃរាងកាយដែលមានបន្ទុកចល័ត។
• សាកសពដែលបានសង្កេតត្រូវតែស្ថិតនៅក្នុងកន្លែងទំនេរ ដើម្បីជៀសវាងឥទ្ធិពលនៃលំហូរនៃម៉ាស់ខ្យល់ទៅលើលទ្ធផលនៃការសង្កេត។

ច្បាប់របស់ Coulomb និង quantum electrodynamics

តាមទស្សនៈនៃអេឡិចត្រូឌីណាមិកកង់ទិច អន្តរកម្មនៃអង្គធាតុដែលត្រូវបានចោទប្រកាន់កើតឡើងតាមរយៈការផ្លាស់ប្តូរនៃហ្វូតុងនិម្មិត។ អត្ថិភាពនៃភាគល្អិតដែលមិនអាចសង្កេតបាន និងម៉ាស់សូន្យ ប៉ុន្តែមិនមែនសូន្យត្រូវបានគាំទ្រដោយប្រយោលដោយគោលការណ៍មិនច្បាស់លាស់។ យោងតាមគោលការណ៍នេះ ហ្វូតុននិម្មិតអាចមាននៅចន្លោះពេលនៃការបំភាយនៃភាគល្អិតបែបនេះ និងការស្រូបយករបស់វា។ ចម្ងាយរវាងរូបកាយកាន់តែតូច ពេលវេលាដែលហ្វូតុនចំណាយលើផ្លូវដើរកាន់តែតិច ដូច្នេះហើយថាមពលនៃហ្វូតុងដែលបញ្ចេញកាន់តែច្រើន។ នៅចម្ងាយតូចមួយរវាងការចោទប្រកាន់ដែលបានសង្កេត គោលការណ៍មិនច្បាស់លាស់អនុញ្ញាតឱ្យផ្លាស់ប្តូរទាំងភាគល្អិតរលកខ្លី និងរលកវែង ហើយនៅចម្ងាយឆ្ងាយ ហ្វូតូនរលកខ្លីមិនចូលរួមក្នុងការផ្លាស់ប្តូរនោះទេ។

តើមានដែនកំណត់ចំពោះការអនុវត្តច្បាប់របស់ Coulomb

ច្បាប់របស់ Coulomb ពន្យល់យ៉ាងពេញលេញអំពីអាកប្បកិរិយានៃការចោទប្រកាន់ពីរចំណុចនៅក្នុងកន្លែងទំនេរមួយ។ ប៉ុន្តែនៅពេលដែលវាមកដល់សាកសពពិត មួយគួរតែយកទៅក្នុងគណនីទំហំបរិមាណនៃសាកសពដែលត្រូវបានចោទប្រកាន់ និងលក្ខណៈនៃឧបករណ៍ផ្ទុកដែលការសង្កេតត្រូវបានធ្វើឡើង។ ជាឧទាហរណ៍ អ្នកស្រាវជ្រាវមួយចំនួនបានសង្កេតឃើញថា រាងកាយដែលផ្ទុកបន្ទុកតូចមួយ ហើយត្រូវបាននាំយកដោយបង្ខំទៅក្នុងវាលអគ្គីសនីនៃវត្ថុមួយផ្សេងទៀតដែលមានបន្ទុកធំចាប់ផ្តើមត្រូវបានទាក់ទាញទៅនឹងការចោទប្រកាន់នេះ។ ក្នុងករណីនេះ សេចក្តីថ្លែងការណ៍ដែលថាសាកសពដែលត្រូវបានចោទប្រកាន់ស្រដៀងគ្នានេះ វាយគ្នាទៅវិញទៅមកត្រូវបរាជ័យ ហើយការពន្យល់មួយផ្សេងទៀតសម្រាប់បាតុភូតដែលបានសង្កេតគួរត្រូវបានស្វែងរក។ ភាគច្រើនទំនងជាយើងមិននិយាយអំពីការរំលោភលើច្បាប់របស់ Coulomb ឬគោលការណ៍នៃការអភិរក្សបន្ទុកអគ្គីសនីទេ - វាអាចទៅរួចដែលថាយើងកំពុងសង្កេតមើលបាតុភូតដែលមិនត្រូវបានសិក្សាឱ្យបានពេញលេញរហូតដល់ទីបញ្ចប់ដែលវិទ្យាសាស្រ្តនឹងអាចពន្យល់បាននៅពេលក្រោយ។ .

ច្បាប់ជាមូលដ្ឋាននៃអន្តរកម្មនៃបន្ទុកអគ្គីសនីត្រូវបានរកឃើញដោយ Charles Coulomb ក្នុងឆ្នាំ 1785 ដោយពិសោធន៍។ Coulomb បានរកឃើញនោះ។ កម្លាំងនៃអន្តរកម្មរវាងបាល់ដែកតូចពីរគឺសមាមាត្រច្រាសទៅនឹងការ៉េនៃចម្ងាយ រវាងពួកគេ និងអាស្រ័យលើទំហំនៃការចោទប្រកាន់ និង :

,

កន្លែងណា -កត្តាសមាមាត្រ
.

កម្លាំង​អនុវត្ត​ការ​ចោទ​ប្រកាន់, គឺ កណ្តាល នោះគឺពួកគេត្រូវបានដឹកនាំតាមបន្ទាត់ត្រង់ដែលភ្ជាប់ការចោទប្រកាន់។

ច្បាប់របស់ Coulombអាចត្រូវបានសរសេរ ក្នុងទម្រង់វ៉ិចទ័រ:
,

កន្លែងណា -ផ្នែកសាក ,

គឺជាវ៉ិចទ័រកាំដែលភ្ជាប់បន្ទុក ជាមួយនឹងបន្ទុក ;

គឺជាម៉ូឌុលនៃវ៉ិចទ័រកាំ។

បង្ខំ​ឱ្យ​មាន​ការ​ចោទ​ប្រកាន់ ពីចំហៀង គឺស្មើនឹង
,
.

ច្បាប់របស់ Coulomb ក្នុងទម្រង់នេះ។

យុត្តិធម៌ សម្រាប់តែអន្តរកម្មនៃបន្ទុកអគ្គីសនីចំណុចប៉ុណ្ណោះ។នោះគឺ តួដែលគិតថ្លៃបែបនេះ វិមាត្រលីនេអ៊ែរដែលអាចត្រូវបានធ្វេសប្រហែសក្នុងការប្រៀបធៀបជាមួយចម្ងាយរវាងពួកវា។

បង្ហាញពីភាពខ្លាំងនៃអន្តរកម្មរវាងការចោទប្រកាន់អគ្គិសនីថេរ នោះគឺជាច្បាប់អេឡិចត្រូស្ទិច។

ការបង្កើតច្បាប់របស់ Coulomb:

កម្លាំងនៃអន្តរកម្មអេឡិចត្រូស្ទិចរវាងការចោទប្រកាន់អគ្គិសនីពីរចំណុចគឺសមាមាត្រដោយផ្ទាល់ទៅនឹងផលិតផលនៃទំហំនៃបន្ទុក និងសមាមាត្រច្រាសទៅនឹងការ៉េនៃចម្ងាយរវាងពួកវា។.

កត្តាសមាមាត្រ នៅក្នុងច្បាប់របស់ Coulomb អាស្រ័យ

ពីលក្ខណៈសម្បត្តិនៃបរិស្ថាន

ការជ្រើសរើសឯកតារង្វាស់សម្រាប់បរិមាណរួមបញ្ចូលក្នុងរូបមន្ត។

នោះ​ហើយ​ជា​មូល​ហេតុ​ដែល អាចត្រូវបានតំណាងដោយទំនាក់ទំនង
,

កន្លែងណា -មេគុណអាស្រ័យលើជម្រើសនៃប្រព័ន្ធឯកតាប៉ុណ្ណោះ។;

- បរិមាណគ្មានវិមាត្រកំណត់លក្ខណៈលក្ខណៈអគ្គិសនីរបស់ឧបករណ៍ផ្ទុកត្រូវបានគេហៅថា ការអនុញ្ញាតដែលទាក់ទងនៃឧបករណ៍ផ្ទុក . វា​មិន​អាស្រ័យ​លើ​ជម្រើស​នៃ​ប្រព័ន្ធ​នៃ​ឯកតា​ទេ ហើយ​ស្មើ​នឹង​មួយ​ក្នុង​ម៉ាស៊ីន​ទំនេរ។

បន្ទាប់មកច្បាប់របស់ Coulomb មានទម្រង់៖
,

សម្រាប់ការបូមធូលី
,

បន្ទាប់មក
-ការអនុញ្ញាតដែលទាក់ទងរបស់ឧបករណ៍ផ្ទុកបង្ហាញចំនួនដងក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកដែលបានផ្តល់ឱ្យ កម្លាំងនៃអន្តរកម្មរវាងបន្ទុកអគ្គិសនីពីរចំណុច និង ដែលមានទីតាំងនៅចម្ងាយពីគ្នាទៅវិញទៅមក តិចជាងនៅក្នុងកន្លែងទំនេរ។

នៅក្នុងប្រព័ន្ធ SIមេគុណ
, និង

ច្បាប់របស់ Coulomb មានទម្រង់:
.

នេះ។ កំណត់សំគាល់សមហេតុផលនៃច្បាប់ Kអូឡូន

- អថេរអគ្គិសនី
.

នៅក្នុងប្រព័ន្ធ GSSE
,
.

នៅក្នុងទម្រង់វ៉ិចទ័រ ច្បាប់របស់ Coulombយកទម្រង់

កន្លែងណា -វ៉ិចទ័រនៃកម្លាំងដែលធ្វើសកម្មភាពលើបន្ទុក ផ្នែកសាក ,

គឺជាវ៉ិចទ័រកាំដែលភ្ជាប់បន្ទុក ជាមួយនឹងបន្ទុក

rគឺជាម៉ូឌុលនៃវ៉ិចទ័រកាំ .

រាងកាយដែលត្រូវបានចោទប្រកាន់ណាមួយមានបន្ទុកអគ្គិសនីច្រើនចំណុច ដូច្នេះកម្លាំងអេឡិចត្រូស្តាតដែលរាងកាយមួយត្រូវបានចោទប្រកាន់លើមួយទៀតគឺស្មើនឹងផលបូកវ៉ិចទ័រនៃកម្លាំងដែលបានអនុវត្តចំពោះបន្ទុកចំណុចទាំងអស់នៃរាងកាយទីពីរពីបន្ទុកនីមួយៗនៃតួទីមួយ។

1.3 វាលអគ្គិសនី។ ភាពតានតឹង។

លំហនៅក្នុងការដែលមានបន្ទុកអគ្គីសនីមានជាក់លាក់ លក្ខណៈសម្បត្តិរាងកាយ.

សម្រាប់អ្នករាល់គ្នាមួយទៀត ការចោទប្រកាន់ដែលត្រូវបានបញ្ចូលទៅក្នុងលំហនេះ ត្រូវបានធ្វើសកម្មភាពដោយកម្លាំងអេឡិចត្រូស្ទិច Coulomb ។

ប្រសិនបើកម្លាំងធ្វើសកម្មភាពនៅគ្រប់ចំណុចក្នុងលំហ នោះយើងនិយាយថាមានវាលកម្លាំងនៅក្នុងលំហនេះ។

វាលរួមជាមួយនឹងរូបធាតុ គឺជាទម្រង់នៃរូបធាតុ។

ប្រសិនបើវាលនៅស្ថានី នោះគឺមិនផ្លាស់ប្តូរទាន់ពេលវេលា ហើយត្រូវបានបង្កើតឡើងដោយការចោទប្រកាន់អគ្គិសនីនៅស្ថានី នោះវាលបែបនេះត្រូវបានគេហៅថា អេឡិចត្រូស្ទិក។

Electrostatics សិក្សាតែវាលអេឡិចត្រូស្ទិក និងអន្តរកម្មនៃបន្ទុកថេរ។

ដើម្បីកំណត់លក្ខណៈនៃវាលអគ្គីសនី គំនិតនៃអាំងតង់ស៊ីតេត្រូវបានណែនាំ . ភាពតានតឹងu នៅចំនុចនីមួយៗនៃវាលអគ្គីសនីត្រូវបានគេហៅថាវ៉ិចទ័រ ជាលេខស្មើនឹងសមាមាត្រនៃកម្លាំងដែលវាលនេះធ្វើសកម្មភាពលើបន្ទុកវិជ្ជមានសាកល្បងដែលដាក់នៅចំណុចដែលបានផ្តល់ឱ្យ និងទំហំនៃបន្ទុកនេះ និងដឹកនាំក្នុងទិសដៅនៃកម្លាំង។

ការគិតថ្លៃសាកល្បងដែលត្រូវបានណែនាំទៅក្នុងវាល ត្រូវបានគេសន្មត់ថាជាចំណុចមួយ ហើយជារឿយៗត្រូវបានគេហៅថាបន្ទុកសាកល្បង។

- គាត់មិនចូលរួមក្នុងការបង្កើតវាលទេ ដែលត្រូវបានវាស់ជាមួយវា។

សន្មត់ថាការចោទប្រកាន់នេះ។ មិនបំភ្លៃវិស័យដែលកំពុងសិក្សា នោះគឺវាតូចល្មម ហើយមិនបណ្តាលឱ្យមានការចែកចាយឡើងវិញនៃការចោទប្រកាន់ដែលបង្កើតវាលនោះទេ។

ប្រសិនបើសម្រាប់ការគិតថ្លៃចំណុចសាកល្បង វាលដើរតួជាកម្លាំង បន្ទាប់មកភាពតានតឹង
.

ឯកតាភាពតានតឹង៖

SI៖

SGSE៖

នៅក្នុងប្រព័ន្ធ SI កន្សោម សម្រាប់ វាលបន្ទុកចំណុច:

.

ក្នុងទម្រង់វ៉ិចទ័រ៖

នៅទីនេះ គឺជាវ៉ិចទ័រកាំដែលទាញចេញពីបន្ទុក qដែលបង្កើតវាលមួយទៅចំណុចដែលបានផ្តល់ឱ្យ។

ធ
ម៉េច, វ៉ិចទ័រកម្លាំងវាលអគ្គិសនីនៃបន្ទុកចំណុចq នៅគ្រប់ចំណុចទាំងអស់ វាលត្រូវបានតម្រង់ទិស(រូប ១.៣)

- ពីការចោទប្រកាន់ប្រសិនបើវាវិជ្ជមាន "ប្រភព"

- ហើយចំពោះបន្ទុកប្រសិនបើវាអវិជ្ជមាន"ភាគហ៊ុន"

សម្រាប់ការបកស្រាយក្រាហ្វិកវាលអគ្គីសនីត្រូវបានចាក់ គំនិតនៃបន្ទាត់នៃកម្លាំងឬបន្ទាត់ភាពតានតឹង . នេះ។

ខ្សែកោង តង់សង់នៅចំណុចនីមួយៗដែលស្របគ្នានឹងវ៉ិចទ័រអាំងតង់ស៊ីតេ.

ខ្សែភាពតានតឹងចាប់ផ្តើមនៅលើបន្ទុកវិជ្ជមាន ហើយបញ្ចប់ដោយអវិជ្ជមាន។

បន្ទាត់​តានតឹង​មិន​ប្រសព្វ​គ្នា​ទេ ព្រោះ​នៅ​ចំណុច​នីមួយៗ​នៃ​វាល វ៉ិចទ័រ​តានតឹង​មាន​ទិសដៅ​តែ​មួយ​ប៉ុណ្ណោះ។

ច្បាប់

ច្បាប់របស់ Coulomb

ម៉ូឌុលនៃកម្លាំងអន្តរកម្មនៃការចោទប្រកាន់ពីរចំណុចនៅក្នុងកន្លែងទំនេរគឺសមាមាត្រដោយផ្ទាល់ទៅនឹងផលិតផលនៃម៉ូឌុលនៃការចោទប្រកាន់ទាំងនេះ ហើយសមាមាត្រច្រាសទៅនឹងការ៉េនៃចម្ងាយរវាងពួកវា។

បើមិនដូច្នេះទេ៖ គិតថ្លៃពីរចំណុច បូមធូលីធ្វើសកម្មភាពលើគ្នាទៅវិញទៅមកជាមួយនឹងកម្លាំងដែលសមាមាត្រទៅនឹងផលិតផលនៃម៉ូឌុលនៃការចោទប្រកាន់ទាំងនេះ សមាមាត្រច្រាសទៅនឹងការ៉េនៃចម្ងាយរវាងពួកវា និងដឹកនាំតាមបន្ទាត់ត្រង់ដែលភ្ជាប់ការចោទប្រកាន់ទាំងនេះ។ កម្លាំងទាំងនេះត្រូវបានគេហៅថា electrostatic (Coulomb) ។

អចល័តរបស់ពួកគេ។ បើមិនដូច្នោះទេ ផលប៉ះពាល់បន្ថែមនឹងមានប្រសិទ្ធភាព៖ ដែនម៉ាញេទិកបន្ទុកផ្លាស់ទី និងបន្ថែមដែលត្រូវគ្នា។ កម្លាំង Lorentzធ្វើសកម្មភាពលើបន្ទុកផ្សេងទៀត;

អន្តរកម្មនៅក្នុង បូមធូលី.

តើកម្លាំងណាដែលបន្ទុក 1 ធ្វើសកម្មភាពលើបន្ទុក 2; - ទំហំនៃការចោទប្រកាន់; - វ៉ិចទ័រកាំ (វ៉ិចទ័រដឹកនាំពីបន្ទុក 1 ដល់បន្ទុក 2 និងស្មើគ្នាក្នុងម៉ូឌុលទៅចម្ងាយរវាងការចោទប្រកាន់ - ); - មេគុណសមាមាត្រ។ ដូច្នេះហើយ ច្បាប់បង្ហាញថា ការចោទប្រកាន់ដែលមានឈ្មោះដូចគ្នា បដិសេធ (ហើយការចោទប្រកាន់ផ្ទុយទាក់ទាញ) ។

IN SGSE ឯកតាបន្ទុកត្រូវបានជ្រើសរើសតាមរបៀបដែលមេគុណ kគឺស្មើនឹងមួយ។

IN ប្រព័ន្ធឯកតាអន្តរជាតិ (SI)ឯកតាមូលដ្ឋានមួយគឺឯកតា កម្លាំងចរន្តអគ្គិសនី អំពែរហើយឯកតានៃបន្ទុកគឺ បន្តោងគឺជាដេរីវេរបស់វា។ អំពែរត្រូវបានកំណត់តាមវិធីនោះ។ k= c2 10−7 gn/m = 8.9875517873681764 109 ហ m2/ Cl 2 (ឬ Ф−1 ម) ។ នៅក្នុងមេគុណ SI kត្រូវបានសរសេរជា៖

ដែលជាកន្លែងដែល ≈ 8.854187817 10−12 F/m - អថេរអគ្គិសនី.

ច្បាប់របស់ Coulomb គឺ៖

ច្បាប់របស់ Coulomb សម្រាប់ច្បាប់នៃការកកិតស្ងួត សូមមើលច្បាប់ Amonton-Coulomb Magnetostatics Electrodynamics សៀគ្វីអគ្គិសនី ការបង្កើតកូវ៉ារ៉ង់ អ្នកវិទ្យាសាស្ត្រដ៏ល្បីល្បាញ

ច្បាប់របស់ Coulombគឺជាច្បាប់ដែលពិពណ៌នាអំពីកម្លាំងនៃអន្តរកម្មរវាងបន្ទុកអគ្គីសនី។

វាត្រូវបានគេរកឃើញដោយ Charles Coulomb ក្នុងឆ្នាំ 1785។ បន្ទាប់ពីបានធ្វើការពិសោធន៍មួយចំនួនធំជាមួយបាល់ដែក លោក Charles Coulomb បានផ្តល់ច្បាប់ដូចខាងក្រោមៈ

ម៉ូឌុលនៃកម្លាំងអន្តរកម្មនៃការគិតថ្លៃចំណុចពីរនៅក្នុងកន្លែងទំនេរគឺសមាមាត្រដោយផ្ទាល់ទៅនឹងផលិតផលនៃម៉ូឌុលនៃការចោទប្រកាន់ទាំងនេះ ហើយសមាមាត្រច្រាសទៅនឹងការ៉េនៃចម្ងាយរវាងពួកវា។

បើមិនដូច្នេះទេ៖ ការគិតថ្លៃពីរចំណុចនៅក្នុងកន្លែងទំនេរធ្វើសកម្មភាពលើគ្នាទៅវិញទៅមកជាមួយនឹងកម្លាំងដែលសមាមាត្រទៅនឹងផលិតផលនៃម៉ូឌុលនៃការចោទប្រកាន់ទាំងនេះ សមាមាត្រច្រាសទៅនឹងការ៉េនៃចម្ងាយរវាងពួកវា និងដឹកនាំតាមបន្ទាត់ត្រង់ដែលភ្ជាប់ការចោទប្រកាន់ទាំងនេះ។ កម្លាំងទាំងនេះត្រូវបានគេហៅថា electrostatic (Coulomb) ។

គួរកត់សម្គាល់ថាដើម្បីឱ្យច្បាប់ក្លាយជាការពិតវាចាំបាច់:

1. ការចោទប្រកាន់ចំណុច - នោះគឺចម្ងាយរវាងសាកសពដែលត្រូវបានចោទប្រកាន់គឺធំជាងទំហំរបស់វា - ទោះបីជាយ៉ាងណាក៏ដោយវាអាចត្រូវបានបង្ហាញថាកម្លាំងនៃអន្តរកម្មនៃការចោទប្រកាន់ដែលបានចែកចាយបរិមាណពីរជាមួយនឹងការចែកចាយលំហដែលមិនប្រសព្វស៊ីមេទ្រីគឺស្មើនឹងកម្លាំងនៃអន្តរកម្មនៃ ការគិតថ្លៃចំណុចសមមូលពីរដែលមានទីតាំងនៅកណ្តាលនៃស៊ីមេទ្រីស្វ៊ែរ;
2. អចល័តរបស់ពួកគេ។ បើមិនដូច្នេះទេ ឥទ្ធិពលបន្ថែមចូលជាធរមាន៖ ដែនម៉ាញេទិចនៃបន្ទុកផ្លាស់ទី និងកម្លាំង Lorentz បន្ថែមដែលត្រូវគ្នាធ្វើសកម្មភាពលើបន្ទុកផ្លាស់ទីមួយផ្សេងទៀត។
3. អន្តរកម្មនៅក្នុងកន្លែងទំនេរ។

ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយ ជាមួយនឹងការកែតម្រូវខ្លះ ច្បាប់ក៏មានសុពលភាពសម្រាប់អន្តរកម្មនៃការគិតថ្លៃនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុក និងសម្រាប់ការគិតថ្លៃផ្លាស់ទី។

ក្នុងទម្រង់វ៉ិចទ័រ ក្នុងទម្រង់ S. Coulomb ច្បាប់ត្រូវបានសរសេរដូចខាងក្រោម៖

តើកម្លាំងណាដែលបន្ទុក 1 ធ្វើសកម្មភាពលើបន្ទុក 2; - ទំហំនៃការចោទប្រកាន់; - វ៉ិចទ័រកាំ (វ៉ិចទ័រដឹកនាំពីបន្ទុក 1 ដល់បន្ទុក 2 និងស្មើតម្លៃដាច់ខាតទៅចម្ងាយរវាងការចោទប្រកាន់ -); - មេគុណសមាមាត្រ។ ដូច្នេះហើយ ច្បាប់បង្ហាញថា ការចោទប្រកាន់ដែលមានឈ្មោះដូចគ្នា បដិសេធ (ហើយការចោទប្រកាន់ផ្ទុយទាក់ទាញ) ។

មេគុណ k

នៅក្នុង CGSE ឯកតានៃបន្ទុកត្រូវបានជ្រើសរើសតាមរបៀបដែលមេគុណ kគឺស្មើនឹងមួយ។

នៅក្នុងប្រព័ន្ធ International System of Units (SI) ឯកតាមូលដ្ឋានមួយគឺជាឯកតានៃកម្លាំងចរន្តអគ្គិសនី អំពែរ និងឯកតានៃបន្ទុក គឺ coulomb គឺជាដេរីវេរបស់វា។ អំពែរត្រូវបានកំណត់តាមវិធីនោះ។ k= c2 10-7 H/m = 8.9875517873681764 109 N m2/C2 (ឬ F−1 m) ។ នៅក្នុងមេគុណ SI kត្រូវបានសរសេរជា៖

ដែល ≈ 8.854187817 10−12 F/m ជាថេរអគ្គិសនី។

នៅក្នុងសារធាតុ isotropic ដូចគ្នា ភាពអនុញ្ញាតដែលទាក់ទងនៃមធ្យម ε ត្រូវបានបន្ថែមទៅភាគបែងនៃរូបមន្ត។

ច្បាប់របស់ Coulomb ក្នុងមេកានិចកង់ទិច

នៅក្នុងមេកានិចកង់ទិច ច្បាប់ Coulomb មិនត្រូវបានបង្កើតឡើងដោយជំនួយពីគំនិតនៃកម្លាំងដូចនៅក្នុងមេកានិចបុរាណនោះទេ ប៉ុន្តែដោយមានជំនួយពីគំនិតនៃថាមពលសក្តានុពលនៃអន្តរកម្ម Coulomb ។ ក្នុងករណីនៅពេលដែលប្រព័ន្ធដែលត្រូវបានពិចារណាក្នុងមេកានិចកង់ទិចមានភាគល្អិតដែលសាកដោយអគ្គិសនី ពាក្យដែលបង្ហាញពីថាមពលសក្តានុពលនៃអន្តរកម្ម Coulomb ត្រូវបានបន្ថែមទៅប្រតិបត្តិករ Hamiltonian នៃប្រព័ន្ធ ដូចដែលវាត្រូវបានគណនានៅក្នុងមេកានិចបុរាណ។

ដូច្នេះប្រតិបត្តិករ Hamilton នៃអាតូមដែលមានបន្ទុកនុយក្លេអ៊ែរ Zមើល​ទៅ​ដូច​ជា:

នៅទីនេះ មគឺជាម៉ាស់អេឡិចត្រុង អ៊ី- បន្ទុករបស់វា - តម្លៃដាច់ខាតនៃវ៉ិចទ័រកាំ jអេឡិចត្រុង, ។ ពាក្យទីមួយបង្ហាញពីថាមពល kinetic នៃអេឡិចត្រុង ពាក្យទីពីរ - ថាមពលសក្តានុពលនៃអន្តរកម្ម Coulomb នៃអេឡិចត្រុងជាមួយស្នូល និងពាក្យទីបី - ថាមពល Coulomb សក្តានុពលនៃការច្រានចោលទៅវិញទៅមកនៃអេឡិចត្រុង។ ការបូកសរុបនៅក្នុងលក្ខខណ្ឌទីមួយ និងទីពីរត្រូវបានអនុវត្តលើ N អេឡិចត្រុងទាំងអស់។ នៅ​ពាក្យ​ទី​បី ការ​បូក​សរុប​ទៅ​លើ​គូ​អេឡិចត្រុង​ទាំង​អស់ ហើយ​គូ​នីមួយៗ​កើត​ឡើង​ម្ដង។

ច្បាប់របស់ Coulomb ពីទស្សនៈនៃអេឡិចត្រូឌីណាមិកកង់ទិច

យោងតាម ​​quantum electrodynamics អន្តរកម្មអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិចនៃភាគល្អិតដែលត្រូវបានចោទប្រកាន់ត្រូវបានអនុវត្តដោយការផ្លាស់ប្តូរនៃ photon និម្មិតរវាងភាគល្អិត។ គោលការណ៍នៃភាពមិនច្បាស់លាស់សម្រាប់ពេលវេលា និងថាមពលអនុញ្ញាតឱ្យមានអត្ថិភាពនៃ photons និម្មិតសម្រាប់ពេលវេលារវាងពេលនៃការបំភាយ និងការស្រូបយករបស់វា។ ចម្ងាយរវាងភាគល្អិតដែលគិតថ្លៃកាន់តែតូច ពេលវេលាតិច photons និម្មិតត្រូវការដើម្បីយកឈ្នះចម្ងាយនេះ ហើយជាលទ្ធផល ថាមពលកាន់តែច្រើននៃ photons និម្មិតត្រូវបានអនុញ្ញាតដោយគោលការណ៍មិនច្បាស់លាស់។ នៅចម្ងាយតូចរវាងការគិតថ្លៃ គោលការណ៍មិនច្បាស់លាស់អនុញ្ញាតឱ្យផ្លាស់ប្តូរទាំង photons ប្រវែងរលកវែង និងរលកខ្លី ហើយនៅចម្ងាយឆ្ងាយ មានតែ photons រលកវែងប៉ុណ្ណោះដែលចូលរួមក្នុងការផ្លាស់ប្តូរ។ ដូច្នេះ ដោយមានជំនួយពី quantum electrodynamics មនុស្សម្នាក់អាចទទួលបានច្បាប់របស់ Coulomb ។

រឿង

ជាលើកដំបូងដើម្បីស៊ើបអង្កេតដោយពិសោធន៍ ច្បាប់នៃអន្តរកម្មនៃសាកសពដែលមានបន្ទុកអគ្គីសនីត្រូវបានស្នើឡើងដោយ G. V. Richman ក្នុងឆ្នាំ 1752-1753 ។ គាត់មានបំណងប្រើសម្រាប់គោលបំណងនេះ "សូចនាករ" អេឡិចត្រូម៉ែត្រដែលរចនាដោយគាត់។ ការអនុវត្តផែនការនេះត្រូវបានរារាំងដោយការស្លាប់ដ៏សោកនាដកម្មរបស់ Richman ។

នៅឆ្នាំ 1759 F. Epinus សាស្រ្តាចារ្យរូបវិទ្យានៅ St. Petersburg Academy of Sciences ដែលបានឡើងកាន់តំណែងជាប្រធាន Richmann បន្ទាប់ពីការស្លាប់របស់គាត់បានស្នើជាលើកដំបូងថាការចោទប្រកាន់គួរមានអន្តរកម្មផ្ទុយទៅនឹងការ៉េនៃចម្ងាយ។ នៅឆ្នាំ 1760 របាយការណ៍សង្ខេបមួយបានលេចចេញមកថា D. Bernoulli នៅទីក្រុង Basel បានបង្កើតច្បាប់បួនជ្រុងដោយប្រើអេឡិចត្រូម៉ែត្រដែលរចនាដោយគាត់។ នៅឆ្នាំ 1767 លោក Priestley បានកត់សម្គាល់នៅក្នុងប្រវត្តិសាស្រ្តអគ្គិសនីរបស់គាត់ថាបទពិសោធន៍របស់ Franklin ក្នុងការស្វែងរកអវត្ដមាននៃវាលអគ្គីសនីនៅក្នុងបាល់ដែកដែលសាកអាចមានន័យថា "ការទាក់ទាញអគ្គិសនីអនុវត្តតាមច្បាប់ដូចគ្នាទៅនឹងទំនាញ ពោលគឺការ៉េនៃចម្ងាយ". រូបវិទូជនជាតិស្កុតឡេន លោក John Robison បានអះអាងថា (1822) បានរកឃើញនៅឆ្នាំ 1769 ថាបាល់ដែលមានបន្ទុកអគ្គីសនីដូចគ្នា រុញច្រានដោយកម្លាំងសមាមាត្រច្រាសទៅនឹងការ៉េនៃចម្ងាយរវាងពួកវា ហើយដូច្នេះបានរំពឹងទុកការរកឃើញនៃច្បាប់ Coulomb (1785) ។

ប្រហែល 11 ឆ្នាំមុន Coulomb ក្នុងឆ្នាំ 1771 ច្បាប់នៃអន្តរកម្មនៃការចោទប្រកាន់ត្រូវបានរកឃើញដោយពិសោធន៍ដោយ G. Cavendish ប៉ុន្តែលទ្ធផលមិនត្រូវបានបោះពុម្ពទេ ហើយនៅតែមិនស្គាល់អស់រយៈពេលជាយូរ (ជាង 100 ឆ្នាំ)។ សាត្រាស្លឹករឹត Cavendish ត្រូវបានប្រគល់ទៅឱ្យ D.K. Maxwell តែនៅក្នុងឆ្នាំ 1874 ដោយកូនចៅម្នាក់របស់ Cavendish នៅឯការសម្ពោធមន្ទីរពិសោធន៍ Cavendish ហើយបោះពុម្ពនៅឆ្នាំ 1879 ។

Coulomb ខ្លួនគាត់ផ្ទាល់បានចូលរួមក្នុងការសិក្សាអំពីការរមួលនៃខ្សែស្រឡាយ ហើយបានបង្កើតតុល្យភាពរមួល។ គាត់បានរកឃើញច្បាប់របស់គាត់ ដោយប្រើពួកវាដើម្បីវាស់កម្លាំងនៃអន្តរកម្មនៃបាល់ដែលត្រូវបានចោទប្រកាន់។

ច្បាប់របស់ Coulomb គោលការណ៍នៃ superposition និងសមីការ Maxwell

ច្បាប់របស់ Coulomb និងគោលការណ៍ superposition សម្រាប់វាលអគ្គីសនីគឺស្មើនឹងសមីការរបស់ Maxwell សម្រាប់អេឡិចត្រូស្ទិក និង។ នោះគឺជាច្បាប់របស់ Coulomb និងគោលការណ៍អនុភាពសម្រាប់វាលអគ្គិសនីគឺពេញចិត្តប្រសិនបើសមីការរបស់ Maxwell សម្រាប់អេឡិចត្រូស្ទិកត្រូវបានពេញចិត្ត ហើយផ្ទុយទៅវិញសមីការរបស់ Maxwell សម្រាប់អេឡិចត្រូស្ទិកគឺពេញចិត្តប្រសិនបើច្បាប់របស់ Coulomb និងគោលការណ៍កំពូលគឺពេញចិត្តសម្រាប់វាលអគ្គិសនី។

កម្រិតនៃភាពត្រឹមត្រូវនៃច្បាប់ Coulomb

ច្បាប់របស់ Coulomb គឺជាការពិតដែលត្រូវបានបង្កើតឡើងដោយពិសោធន៍។ សុពលភាពរបស់វាត្រូវបានបញ្ជាក់ម្តងហើយម្តងទៀតដោយការពិសោធន៍កាន់តែច្បាស់លាស់។ ទិសដៅមួយក្នុងចំណោមទិសដៅនៃការពិសោធន៍បែបនេះគឺដើម្បីពិនិត្យមើលថាតើនិទស្សន្តខុសគ្នាដែរឬទេ rនៅក្នុងច្បាប់នៃ 2. ដើម្បីស្វែងរកភាពខុសគ្នានេះ ការពិតត្រូវបានគេប្រើថាប្រសិនបើដឺក្រេគឺពិតប្រាកដស្មើនឹងពីរ នោះមិនមានវាលនៅខាងក្នុងបែហោងធ្មែញនៅក្នុង conductor នោះទេ ទោះជារូបរាងរបស់បែហោងធ្មែញ ឬ conductor ក៏ដោយ។

ការពិសោធន៍ដែលធ្វើឡើងក្នុងឆ្នាំ 1971 នៅសហរដ្ឋអាមេរិកដោយ E. R. Williams, D. E. Voller, និង G. A. Hill បានបង្ហាញថានិទស្សន្តនៅក្នុងច្បាប់របស់ Coulomb គឺ 2 ទៅខាងក្នុង។

ដើម្បីសាកល្បងភាពត្រឹមត្រូវនៃច្បាប់របស់ Coulomb នៅចម្ងាយ intraatomic W. Yu. Lamb និង R. Rutherford ក្នុងឆ្នាំ 1947 បានប្រើការវាស់វែងនៃការរៀបចំដែលទាក់ទងនៃកម្រិតថាមពលអ៊ីដ្រូសែន។ វាត្រូវបានគេរកឃើញថាសូម្បីតែនៅចម្ងាយនៃលំដាប់នៃអាតូមិក 10-8 សង់ទីម៉ែត្រនិទស្សន្តនៅក្នុងច្បាប់ Coulomb ខុសគ្នាពី 2 ដោយមិនលើសពី 10-9 ។

មេគុណនៅក្នុងច្បាប់របស់ Coulomb នៅតែថេររហូតដល់ 15·10−6។

ការកែតម្រូវចំពោះច្បាប់របស់ Coulomb ក្នុង quantum electrodynamics

នៅចម្ងាយតូច (តាមលំដាប់នៃរលក Compton នៃអេឡិចត្រុង ≈3.86 10−13 m ដែលម៉ាស់អេឡិចត្រុងគឺថេរ Planck គឺជាល្បឿននៃពន្លឺ) ឥទ្ធិពលមិនមែនលីនេអ៊ែរនៃអេឡិចត្រូឌីណាមិកកង់ទិចក្លាយជាសំខាន់។ : ការផ្លាស់ប្តូរនៃ photons និម្មិតត្រូវបានបញ្ចូលដោយការបង្កើតនៃ electron-positron និម្មិត (និង muon-antimuon និង taon-antitaon) គូ ហើយឥទ្ធិពលនៃការបញ្ចាំងក៏ថយចុះផងដែរ (សូមមើលការកែទម្រង់)។ ផលប៉ះពាល់ទាំងពីរនេះនាំទៅដល់ការលេចចេញនូវពាក្យបញ្ជាដែលកាត់បន្ថយអិចស្ប៉ូណង់ស្យែលនៅក្នុងកន្សោមសម្រាប់ថាមពលសក្តានុពលនៃអន្តរកម្មនៃការចោទប្រកាន់ ហើយជាលទ្ធផល ការកើនឡើងនៃកម្លាំងអន្តរកម្មធៀបនឹងអ្វីដែលបានគណនាដោយច្បាប់ Coulomb ។ ជាឧទាហរណ៍ កន្សោមសម្រាប់សក្តានុពលនៃការគិតថ្លៃចំណុចនៅក្នុងប្រព័ន្ធ CGS ដោយគិតគូរពីការកែតម្រូវវិទ្យុសកម្មនៃលំដាប់ទីមួយ មានទម្រង់៖

តើរលក Compton នៃអេឡិចត្រុងនៅឯណា រចនាសម្ព័ន្ធល្អថេរ u ។ នៅចម្ងាយនៃលំដាប់នៃ ~ 10-18 m, ដែលជាកន្លែងដែលម៉ាស់ W-boson, ផលប៉ះពាល់ electroweak ចូលមកលេង។

នៅក្នុងវាលអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិចខាងក្រៅខ្លាំង ដែលបង្កើតបានជាប្រភាគសំខាន់នៃវាលបែកខ្ញែក (តាមលំដាប់នៃ ~1018 V/m ឬ ~109 T វាលបែបនេះត្រូវបានគេសង្កេតឃើញ ឧទាហរណ៍នៅជិតប្រភេទមួយចំនួននៃផ្កាយនឺត្រុង គឺម៉ាញេទិក) ច្បាប់ Coulomb ក៏ត្រូវបានបំពានផងដែរ ដោយសារតែការបែកខ្ចាត់ខ្ចាយនៃ Delbrück នៃការផ្លាស់ប្តូរ photons នៅលើ photons នៃវាលខាងក្រៅ និងផលប៉ះពាល់ nonlinear ស្មុគស្មាញផ្សេងទៀត។ បាតុភូតនេះកាត់បន្ថយកម្លាំង Coulomb មិនត្រឹមតែលើមាត្រដ្ឋានមីក្រូទេ ថែមទាំងលើម៉ាក្រូផងដែរ ជាពិសេសនៅក្នុងវាលម៉ាញេទិកខ្លាំង សក្តានុពល Coulomb ថយចុះជានិទស្សន្តជាជាងបញ្ច្រាស់ចំងាយ។

ច្បាប់របស់ Coulomb និង polarization ទំនេរ

បាតុភូតនៃ polarization ខ្វះចន្លោះនៅក្នុង quantum electrodynamics គឺជាការបង្កើតគូអេឡិចត្រូនិនិម្មិត-positron ។ ពពកនៃគូអេឡិចត្រុង-positron ការពារបន្ទុកអគ្គីសនីរបស់អេឡិចត្រុង។ ការត្រួតពិនិត្យកើនឡើងជាមួយនឹងការកើនឡើងចម្ងាយពីអេឡិចត្រុងដែលជាលទ្ធផលបន្ទុកអគ្គីសនីដ៏មានប្រសិទ្ធភាពនៃអេឡិចត្រុងគឺជាមុខងារកាត់បន្ថយចម្ងាយ។ សក្តានុពលដ៏មានប្រសិទ្ធភាពដែលបង្កើតឡើងដោយអេឡិចត្រុងដែលមានបន្ទុកអគ្គីសនីអាចត្រូវបានពិពណ៌នាដោយការពឹងផ្អែកនៃទម្រង់។ ការគិតថ្លៃដែលមានប្រសិទ្ធភាពអាស្រ័យលើចម្ងាយនេះបើយោងតាមច្បាប់លោការីត៖

T. n. រចនាសម្ព័ន្ធដ៏ល្អថេរ ≈7.3 10−3;

T. n. កាំអេឡិចត្រុងបុរាណ ≈2.8 10-13 សង់ទីម៉ែត្រ..

ឥទ្ធិពល Yuling

បាតុភូតនៃគម្លាតនៃសក្ដានុពលអេឡិចត្រូស្តាតនៃការគិតថ្លៃចំណុចនៅក្នុងកន្លែងទំនេរពីតម្លៃនៃច្បាប់របស់ Coulomb ត្រូវបានគេស្គាល់ថាជាឥទ្ធិពល Yuling ដែលដំបូងបានគណនាគម្លាតពីច្បាប់របស់ Coulomb សម្រាប់អាតូមអ៊ីដ្រូសែន។ ឥទ្ធិពល Yuling កែតម្រូវសម្រាប់ការផ្លាស់ប្តូរកូនចៀមដោយ 27 MHz ។

ច្បាប់របស់ Coulomb និងស្នូលខ្លាំង

នៅក្នុងវាលអេឡិចត្រូម៉ាញេទិកដ៏រឹងមាំនៅជិតស្នូលដែលមានបន្ទុកខ្លាំង កន្លែងទំនេរនឹងរៀបចំខ្លួនវាឡើងវិញ ដែលមានលក្ខណៈស្រដៀងទៅនឹងការផ្លាស់ប្តូរដំណាក់កាលធម្មតា។ នេះនាំឱ្យមានវិសោធនកម្មច្បាប់របស់ Coulomb

អត្ថន័យនៃច្បាប់របស់ Coulomb ក្នុងប្រវត្តិសាស្ត្រវិទ្យាសាស្ត្រ

ច្បាប់របស់ Coulomb គឺជាច្បាប់បង្កើតបរិមាណ និងគណិតវិទ្យាបើកចំហដំបូងសម្រាប់បាតុភូតអេឡិចត្រូម៉ាញេទិក។ វិទ្យាសាស្ត្រទំនើបនៃអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិចបានចាប់ផ្តើមជាមួយនឹងការរកឃើញច្បាប់របស់ Coulomb ។

សូម​មើល​ផង​ដែរ

• វាលអគ្គិសនី
• ចម្ងាយ​ឆ្ងាយ
• ច្បាប់ Biot-Savart-Laplace
• ច្បាប់នៃការទាក់ទាញ
• Pendant, Charles Augustin de
• ខ្សែដៃ (ឯកតា)
• គោលការណ៍​ជាន់​ខ្ពស់​
• សមីការរបស់ Maxwell

តំណភ្ជាប់

• ច្បាប់របស់ Coulomb (វីដេអូមេរៀនកម្មវិធីថ្នាក់ទី១០)

កំណត់ចំណាំ

1. Landau L. D., Lifshits E. M. ទ្រឹស្ដីរូបវិទ្យា៖ Proc ។ ប្រាក់ឧបត្ថម្ភ៖ សម្រាប់សាកលវិទ្យាល័យ។ នៅក្នុង 10 vols. T. 2 Field Theory ។ - ទី 8 ed ។ , ស្តេរ៉េអូ។ - M. : FIZMATLIT, 2001. - 536 ទំ។ - ISBN 5-9221-0056-4 (លេខ 2) ជំពូក។ 5 វាលអេឡិចត្រូម៉ាញេទិកថេរ ទំព័រ 38 វាលនៃបន្ទុកដែលមានចលនាស្មើគ្នា ទំព័រ 132
2. Landau L. D., Lifshits E. M. ទ្រឹស្ដីរូបវិទ្យា៖ Proc ។ ប្រាក់ឧបត្ថម្ភ៖ សម្រាប់សាកលវិទ្យាល័យ។ នៅក្នុង 10 vols វ៉ុល 3. មេកានិច Quantum (ទ្រឹស្តីមិនទាក់ទងគ្នា) ។ - ទី 5 ed ។ ស្តេរ៉េអូ។ - M. : Fizmatlit, 2002. - 808 ទំ។ - ISBN 5-9221-0057-2 (លេខ 3), ឆ។ 3 សមីការ Schrödinger, ទំព័រ 17 សមីការ Schrödinger, ទំ។ ៧៤
3. G. Bethe Quantum មេកានិច។ - ក្នុងមួយ។ ពីភាសាអង់គ្លេស, ed ។ V. L. Bonch-Bruevich, "Mir", M., 1965, ផ្នែកទី 1 ទ្រឹស្តីនៃរចនាសម្ព័ន្ធអាតូម, Ch ។ 1 សមីការ Schrödinger និងវិធីសាស្រ្តប្រហាក់ប្រហែលសម្រាប់ដំណោះស្រាយរបស់វា ទំ។ ដប់មួយ
4. R. E. Peierls ច្បាប់នៃធម្មជាតិ។ ក្នុងមួយ ពីភាសាអង់គ្លេស។ ed ។ សាស្រ្តាចារ្យ I. M. Khalatnikova, គ្រឹះស្ថានបោះពុម្ពផ្សាយរដ្ឋនៃអក្សរសិល្ប៍រូបវិទ្យា និងគណិតវិទ្យា, M., 1959, វិចិត្រសាលបាញ់ប្រហារ។ 20,000 ច្បាប់ចម្លង, 339 ទំព័រ, Ch ។ 9 “អេឡិចត្រុងក្នុងល្បឿនលឿន”, ទំ”បង្ខំក្នុងល្បឿនលឿន។ ភាពលំបាកផ្សេងទៀត, ទំ។ ២៦៣
5. L. B. Okun ... z សេចក្តីផ្តើមបឋមចំពោះរូបវិទ្យាភាគល្អិតបឋម, M., Nauka, 1985, Kvant Library, vol. 45, ទំព័រ "ភាគល្អិតនិម្មិត", ទំ។ ៥៧.
6. novi com ។ អាកាដ។ Sc. Imp Petropolitanae, v ។ IV, 1758, ទំ។ ៣០១.
7. Aepinus F.T.W.ទ្រឹស្តីនៃចរន្តអគ្គិសនី និងម៉ាញេទិច។ - L. : AN SSSR, 1951. - 564 ទំ។ - (បុរាណវិទ្យា) ។ - 3000 ច្បាប់ចម្លង។
8. Abel Socin (1760) Acta Helvetica, វ៉ុល។ ៤ ទំព័រ ២២៤-២២៥ ។
9. J. Priestley ។ ប្រវត្តិ និងស្ថានភាពបច្ចុប្បន្ននៃអគ្គីសនីជាមួយនឹងការពិសោធន៍ដើម។ ទីក្រុងឡុងដ៍ ឆ្នាំ ១៧៦៧ ទំព័រ។ ៧៣២.
10. ចន រ៉ូប៊ីសុន ប្រព័ន្ធនៃទស្សនវិជ្ជាមេកានិច(ទីក្រុងឡុងដ៍ ប្រទេសអង់គ្លេស៖ John Murray, 1822), vol. 4. នៅទំព័រ 68 លោក Robison ចែងថា នៅឆ្នាំ 1769 គាត់បានបោះផ្សាយការវាស់វែងរបស់គាត់អំពីកម្លាំងដែលធ្វើសកម្មភាពរវាងលំហនៃបន្ទុកដូចគ្នា ហើយថែមទាំងពិពណ៌នាអំពីប្រវត្តិនៃការស្រាវជ្រាវនៅក្នុងតំបន់នេះ ដោយកត់សំគាល់ឈ្មោះរបស់ Aepinus, Cavendish និង Coulomb ។ នៅទំព័រទី 73 អ្នកនិពន្ធសរសេរថាកម្លាំងផ្លាស់ប្តូរ x−2,06.
11. S. R. Filonovich "Cavendish, Coulomb និង electrostatics", M. , "ចំណេះដឹង", ឆ្នាំ 1988, LBC 22.33 F53, ch ។ "ជោគវាសនានៃច្បាប់", ទំ។ ៤៨
12. R. Feynman, R. Layton, M. Sands, The Feynman Lectures in Physics, vol. 5, អគ្គិសនីនិងម៉ាញេទិក, trans ។ ពីភាសាអង់គ្លេស, ed ។ Ya. A. Smorodinsky, ed ។ 3, M., Editorial URSS, 2004, ISBN 5-354-00703-8 (អគ្គិសនី និងម៉ាញេទិច), ISBN 5-354-00698-8 (ការងារពេញលេញ), ch ។ 4 "Electrostatics", ទំព័រ 1 "Statics", ទំ។ ៧០–៧១;
13. R. Feynman, R. Layton, M. Sands, The Feynman Lectures in Physics, vol. 5, អគ្គិសនីនិងម៉ាញេទិក, trans ។ ពីភាសាអង់គ្លេស, ed ។ Ya. A. Smorodinsky, ed ។ 3, M., Editorial URSS, 2004, ISBN 5-354-00703-8 (អគ្គិសនី និងម៉ាញេទិច), ISBN 5-354-00698-8 (ការងារពេញលេញ), ch ។ 5 "ការអនុវត្តច្បាប់ Gauss", ទំព័រ 10 "វាលខាងក្នុងបែហោងធ្មែញនៃ conductor", ទំ។ ១០៦-១០៨;
14. E. R. Williams, J. E. Faller, H. A. Hill "ការសាកល្បងថ្មីនៃច្បាប់របស់ Coulomb: ដែនកំណត់ខាងលើនៃបន្ទប់ពិសោធន៍លើ Photon Rest Mass", Phys ។ Rev. ឡែត 26, 721-724 (1971);
15. W. E. Lamb, R. C. Retherfordរចនាសម្ព័ន្ធល្អនៃអាតូមអ៊ីដ្រូសែនដោយវិធីសាស្ត្រមីក្រូវ៉េវ (ភាសាអង់គ្លេស) // ការពិនិត្យរាងកាយ. - T. 72. - លេខ 3. - S. 241-243 ។
16. 1 2 R. Feynman, R. Layton, M. Sands, The Feynman Lectures in Physics, vol. 5, អគ្គិសនីនិងម៉ាញេទិក, trans ។ ពីភាសាអង់គ្លេស, ed ។ Ya. A. Smorodinsky, ed ។ 3, M., Editorial URSS, 2004, ISBN 5-354-00703-8 (អគ្គិសនី និងម៉ាញេទិច), ISBN 5-354-00698-8 (ការងារពេញលេញ), ch ។ 5 "ការអនុវត្តច្បាប់ Gauss", ទំព័រ 8 "តើច្បាប់របស់ Coulomb ត្រឹមត្រូវទេ?", ទំ។ ១០៣;
17. CODATA (គណៈកម្មាធិការទិន្នន័យវិទ្យាសាស្ត្រ និងបច្ចេកវិទ្យា)
18. Berestetsky, V. B., Lifshitz, E. M., Pitaevsky, L. P.អេឡិចត្រូឌីណាមិក Quantum ។ - បោះពុម្ពលើកទី ៣ កែ។ - M. : Nauka, 1989. - S. 565-567 ។ - ៧២០ ស. - (“រូបវិទ្យាទ្រឹស្តី” វគ្គទី៤)។ - ISBN 5-02-014422-3
19. នេដា សាឌូជីបានកែប្រែសក្តានុពល Coulomb នៃ QED នៅក្នុងដែនម៉ាញេទិកខ្លាំង (ភាសាអង់គ្លេស)។
20. Okun L.B. "រូបវិទ្យានៃភាគល្អិតបឋម", ed ។ ទី 3, M. , "Editorial URSS", 2005, ISBN 5-354-01085-3, BBC 22.382 22.315 22.3o, ch ។ ២ “ទំនាញ។ អេឡិចត្រូឌីណាមិក”,“ ប៉ូឡាសៀសខ្វះចន្លោះ”, ទំ។ ២៦–២៧;
21. "រូបវិទ្យានៃមីក្រូទស្សន៍", ឆ។ ed ។ D. V. Shirkov, M. , "សព្វវចនាធិប្បាយសូវៀត", ឆ្នាំ 1980, 528 ទំ។, ill., 530.1 (03), F50, សិល្បៈ។ "ការចោទប្រកាន់ប្រកបដោយប្រសិទ្ធភាព", ed ។ សិល្បៈ។ D. V. Shirkov ទំព័រ 496;
22. Yavorsky B.M. "សៀវភៅណែនាំរូបវិទ្យាសម្រាប់វិស្វករ និងនិស្សិតសាកលវិទ្យាល័យ" / B.M. Yavorsky, A.A. Detlaf, A.K. Lebedev, 8th ed., កែប្រែ។ និងកែតម្រូវ, M.: Publishing House Onyx LLC, Publishing House Mir and Education LLC, 2006, 1056 pages: illustrations, ISBN 5-488-00330-4 (OOO Publishing House Onyx), ISBN 5-94666-260-0 (ពិភពលោក និង Education Publishing House LLC), ISBN 985-13-5975-0 (Harvest LLC), UDC 530(035) BBK 22.3, Ya22, "ឧបសម្ព័ន្ធ", "ថេររាងកាយជាមូលដ្ឋាន", ទំ.. ១០០៨;
23. Uehling E.A., រូបវិទ្យា។ វិវរណៈ ៤៨, ៥៥ (១៩៣៥)
24. "Mesons and fields" S. Schweber, G. Bethe, F. Hoffman volume 1 Fields ch ។ 5 លក្ខណៈសម្បត្តិនៃសមីការ Dirac p. 2. រដ្ឋដែលមានថាមពលអវិជ្ជមាន ទំ។ 56, ច។ 21 Renormalization, Sec. 5 Vacuum polarization s 336
25. A. B. Migdal “Vacuum polarization in strong fields and pion condensation”, “Uspekhi fizicheskikh nauk”, vol. 123, c. ថ្ងៃទី 3, 1977, ខែវិច្ឆិកា, ទំ។ ៣៦៩-៤០៣;
26. Spiridonov O.P. "ថេររាងកាយសកល", M., "ការត្រាស់ដឹង", 1984, ទំ។ ៥២–៥៣;

អក្សរសិល្ប៍

1. Filonovich S.R. ជោគវាសនានៃច្បាប់បុរាណ។ - M., Nauka, 1990. - 240 p., ISBN 5-02-014087-2 (Quantum Library, issue 79), circ ។ 70500 ច្បាប់ចម្លង

ប្រភេទ៖

• ច្បាប់រាងកាយ
• អេឡិចត្រូស្ទិក

ច្បាប់របស់ Coulomb

របារ Torsion នៃ Coulomb

ច្បាប់របស់ Coulomb- មួយនៃច្បាប់សំខាន់នៃអេឡិចត្រូស្ទិកដែលកំណត់ទំហំនៃកម្លាំងដោយផ្ទាល់រវាងការចោទប្រកាន់ចំណុចមិនហឹង្សាពីរ។ ដោយមានការពិសោធន៍ ដោយមានភាពត្រឹមត្រូវគ្រប់គ្រាន់ ច្បាប់នេះត្រូវបានបង្កើតឡើងដោយ Henry Cavendish ជាលើកដំបូងក្នុងឆ្នាំ 1773។ គាត់បានកម្ចាត់វិធីសាស្រ្តនៃ capacitor ស្វ៊ែរ ប៉ុន្តែមិនបានផ្សព្វផ្សាយលទ្ធផលរបស់គាត់ទេ។ នៅឆ្នាំ 1785 ច្បាប់នេះត្រូវបានណែនាំដោយលោក Charles Coulomb សម្រាប់ជំនួយនៃលក្ខខណ្ឌរមួលពិសេស។

ការណាត់ជួប

កម្លាំងអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិចនៃអន្តរកម្ម F 12 នៃការចោទប្រកាន់គ្មានហឹង្សាពីរចំណុច q 1 និង q 2 នៅក្នុងកន្លែងទំនេរគឺសមាមាត្រដោយផ្ទាល់ទៅនឹងតម្លៃដាច់ខាតនៃការចោទប្រកាន់ហើយត្រូវបានរុំក្នុងសមាមាត្រទៅនឹងការ៉េនៃចម្ងាយ r 12 រវាងពួកវា។ F 12 = k ⋅ q 1 ⋅ q 2 r 12 2 (\displaystyle F_(12)=k\cdot (\frac (q_(1)\cdot q_(2))(r_(12)^(2))) ) ,

សម្រាប់ទម្រង់វ៉ិចទ័រ៖

F 12 = k ⋅ q 1 ⋅ q 2 r 12 3 r 12 (\displaystyle \mathbf (F_(12)) = k\cdot (\frac (q_(1)\cdot q_(2))(r_(12) ^(3)))\mathbf (r_(12))) ,

កម្លាំងនៃម៉ូឌុលទៅវិញទៅមកត្រូវបានដឹកនាំក្នុងបន្ទាត់ត្រង់ដែលស្មើនឹងការចោទប្រកាន់មួយ លើសពីនេះការចោទប្រកាន់នៃពេលវេលាដូចគ្នាត្រូវបានលាយបញ្ចូលគ្នា ប៉ុន្តែត្រូវបានទាក់ទាញខុសគ្នា។ កម្លាំងដែលត្រូវបានកំណត់ដោយច្បាប់របស់ Coulomb គឺជាការបន្ថែម។

សម្រាប់ច្បាប់បង្កើត vikonannya គឺចាំបាច់, ដូច្នេះពួកគេ vikonuyutsya ចិត្តដូច្នេះ:

1. ចំណុចនៃការចោទប្រកាន់ - រវាងសាកសពដែលត្រូវបានចោទប្រកាន់អាចត្រូវបានផ្ទុកដោយទឹកបន្ថែមទៀត។
2. ភាពមិនដំណើរការនៃការចោទប្រកាន់។ ក្នុងទិសដៅផ្ទុយវាចាំបាច់ក្នុងការស្តារដែនម៉ាញេទិកទៅនឹងបន្ទុកដែលកំពុងដួលរលំ។
3. ច្បាប់​នេះ​ត្រូវ​បាន​បង្កើត​ឡើង​សម្រាប់​ការ​ចោទ​ប្រកាន់​ក្នុង​ការ​ខ្វះ​ចន្លោះ។

បានក្លាយជាអេឡិចត្រូត

មេគុណសមាមាត្រ kខ្ញុំអាចដាក់ឈ្មោះដែកអេឡិចត្រិច។ Vіnដើម្បីធ្លាក់ចុះនៅក្នុងជម្រើសvіdតែម្នាក់ឯងvimіryuvannya។ ដូច្នេះ ប្រព័ន្ធអន្តរជាតិមានមួយ (СІ)

K = 1 4 π ε 0 ≈ (\displaystyle k=(\frac (1)(4\pi \varepsilon _(0)))\approx ) 8.987742438 109 N m2 C-2,

de ε 0 (\displaystyle \varepsilon _(0)) - ក្លាយជាអគ្គិសនី។ ច្បាប់របស់ Coulomb អាចមើលឃើញ៖

F 12 = 1 4 π ε 0 q 1 q 2 r 12 3 r 12 (\displaystyle \mathbf (F) _(12)=(\frac (1)(4\pi \varepsilon _(0)))(\ frac (q_(1)q_(2))(r_(12)^(3)))\mathbf (r) _(12)) ។

ការធ្វើបច្ចុប្បន្នភាពម៉ោងចុងក្រោយ ប្រព័ន្ធសំខាន់នៃ vimiryuvannya តែម្នាក់ឯងគឺប្រព័ន្ធ SGS ។ អក្សរសិល្ប៍រូបវិទ្យាបុរាណជាច្រើនត្រូវបានសរសេរដោយប្រើប្រភពផ្សេងៗគ្នានៃប្រព័ន្ធ CGS ផ្សេងៗគ្នា - ប្រព័ន្ធ Gaussian ។ ការចោទប្រកាន់តែមួយរបស់នាងត្រូវបានដកចេញក្នុងឋានៈបែបនេះ k=1 ហើយច្បាប់របស់ Coulomb មើលទៅដូចនេះ៖

F 12 = q 1 q 2 r 12 3 r 12 (\displaystyle \mathbf (F) _(12)=(\frac (q_(1)q_(2))((r)_(12)^(3) ))\mathbf (r) _(12)) ។

ទិដ្ឋភាពស្រដៀងគ្នានៃច្បាប់របស់ Coulomb អាចមានតែមួយគត់នៅក្នុងប្រព័ន្ធអាតូមិច ដែលបានទទួលជ័យជម្នះសម្រាប់រូបវិទ្យាអាតូមិចសម្រាប់ការស្រាវជ្រាវគីមីក្វាន់តុំ។

ច្បាប់របស់ Coulomb នៅកណ្តាល

នៅកណ្តាល កម្លាំងនៃទំនាក់ទំនងរវាងការចោទប្រកាន់ផ្លាស់ប្តូរ ដែលបណ្តាលឱ្យមានបន្ទាត់រាងប៉ូលលេចឡើង។ សម្រាប់ឧបករណ៍ផ្ទុកអ៊ីសូត្រូពិចដូចគ្នា ការផ្លាស់ប្តូរលក្ខណៈតម្លៃសមាមាត្រនៃឧបករណ៍ផ្ទុកនេះត្រូវបានគេហៅថា dielectric steel ឬ dielectric penetration និងសំឡេងមានន័យថា ε ( \ displaystyle \ varepsilon ) ។ កម្លាំង Coulomb នៅក្នុងប្រព័ន្ធСІអាចមើលទៅ

F 12 = 1 4 π ε ε 0 q 1 q 2 r 12 3 r 12 (\displaystyle \mathbf (F) _(12)=(\frac (1)(4\pi \varepsilon \varepsilon _(0)) )(\frac (q_(1)q_(2))(r_(12)^(3)))\mathbf (r) _(12)) ។

ឌីអេឡិចត្រិចកាន់តែមានភាពជិតស្និទ្ធនឹងការរួបរួមដូច្នេះនៅពេលអនាគតវាអាចទៅរួចដើម្បីឈ្នះរូបមន្តសម្រាប់ការខ្វះចន្លោះជាមួយនឹងភាពត្រឹមត្រូវគ្រប់គ្រាន់។

ប្រវត្តិសាស្ត្រ

ការសន្និដ្ឋានអំពីអ្នកដែលថាអន្តរកម្មរវាងសាកសពអគ្គីសនីគឺស្ថិតនៅក្រោមច្បាប់ដូចគ្នានៃសមាមាត្រទៅនឹងការ៉េនៃចម្ងាយដែលមានទម្ងន់ធ្ងន់ត្រូវបានពិភាក្សាម្តងហើយម្តងទៀតដោយអ្នករស់រានមានជីវិតនៅពាក់កណ្តាលសតវត្សទី 18 ។ នៅដើមឆ្នាំ 1770 លោក Henry Cavendish ពិសោធន៍បានរកឃើញ ប៉ុន្តែមិនបានផ្សព្វផ្សាយលទ្ធផលរបស់គាត់ទេ ហើយទើបតែដឹងអំពីពួកគេនៅសតវត្សទី 19 ។ បន្ទាប់ពីព្រឹត្តិការណ៍ និងការបោះពុម្ពបណ្ណសារយូហ្គោ។ លោក Charles Coulomb បានបោះពុម្ភច្បាប់ឆ្នាំ 1785 ជាសៀវភៅអនុស្សាវរីយ៍ចំនួនពីរ ដែលបង្ហាញដល់បណ្ឌិត្យសភាវិទ្យាសាស្ត្របារាំង។ នៅឆ្នាំ 1835 លោក Karl Gaus បានបោះពុម្ពទ្រឹស្តីបទ Gaus ដោយផ្អែកលើច្បាប់របស់ Coulomb ។ នៅក្នុងទិដ្ឋភាពនៃទ្រឹស្តីបទ Gauss ច្បាប់របស់ Coulomb ត្រូវបានរួមបញ្ចូលមុនពេលសមភាពសំខាន់នៃអេឡិចត្រូឌីណាមិក។

ពិនិត្យច្បាប់ឡើងវិញ

សម្រាប់ទិដ្ឋភាពម៉ាក្រូស្កូបកំឡុងការពិសោធន៍នៅក្នុងចិត្តលើផែនដី ដែលត្រូវបានអនុវត្តដោយប្រើវិធីសាស្ត្រ Cavendish ដែលជាសូចនាករនៃកម្រិត rនៅក្នុងច្បាប់របស់ Coulomb វាមិនអាចទៅរួចទេក្នុងការផ្លាស់ប្តូរក្នុង 2 ទាបជាងដោយ 6 10−16 ។ ពីការពិសោធន៍ជាមួយនឹងការពង្រីកភាគល្អិតអាល់ហ្វា វាបង្ហាញថាច្បាប់របស់ Coulomb មិនបំបែកដល់ 10-14 ម៉ែត្រ។ នៅក្នុងតំបន់នៃមាត្រដ្ឋានធំទូលាយនេះ ច្បាប់នៃមេកានិចកង់ទិចត្រូវបានបង្កើតឡើង។

ច្បាប់របស់ Coulomb អាចត្រូវបានចាត់ទុកថាជាឧទាហរណ៍ចុងក្រោយមួយនៃ quantum electrodynamics ក្នុងក្របខ័ណ្ឌដែលអន្តរកម្មនៃប្រេកង់សាកគឺផ្អែកលើការផ្លាស់ប្តូរនៃ photon និម្មិត។ ជាលទ្ធផល ការពិសោធន៍លើការផ្ទៀងផ្ទាត់ឡើងវិញនៃអេឡិចត្រូឌីណាមិកកង់ទិចអាចត្រូវបានយកជាភស្តុតាងនៃការផ្ទៀងផ្ទាត់ឡើងវិញនៃច្បាប់របស់ Coulomb ។ ដូច្នេះ ការពិសោធន៍លើការបំផ្លិចបំផ្លាញនៃអេឡិចត្រុង និងប៉ូស៊ីតរ៉ុន បង្ហាញថាច្បាប់នៃអេឡិចត្រូឌីណាមិកកង់ទិចមិនអាចកែប្រែបានរហូតដល់ចម្ងាយ 10-18 ម៉ែត្រ។

ឌី។ ផងដែរ។

• ទ្រឹស្តីបទ Gaus
• កម្លាំង Lorentz

ឌីហ្សឺឡា

• Goncharenko S. U.រូបវិទ្យា៖ ច្បាប់ និងរូបមន្តមូលដ្ឋាន។ - K. : Libid, 1996. - 47 p.
• Kucheruk I. M., Gorbachuk I. T., Lutsik P.P.អគ្គិសនីនិងម៉ាញេទិក // វគ្គសិក្សារូបវិទ្យា Zagalny ។ - K. : Tehnika, 2006. - T. 2. - 456 ទំ។
• Frish S.E., Timoreva A.V.បាតុភូតអគ្គិសនី និងអេឡិចត្រូម៉ាញេទិក // វគ្គសិក្សារូបវិទ្យាសកល។ - K.: សាលា Radianska, 1953. - T. 2. - 496 ទំ។
• សព្វវចនាធិប្បាយរូបវិទ្យា / Ed ។ A.M. Prokhorova ។ - M. : សព្វវចនាធិប្បាយសូវៀតឆ្នាំ 1990 ។ - T. 2. - 703 ទំ។
• ស៊ីវឃីន ឌី.វី.អគ្គិសនី // វគ្គសិក្សាទូទៅនៃរូបវិទ្យា។ - M. : Fizmatlit, 2009. - T. 3. - 656 ទំ។

កំណត់ចំណាំ

1. ក ខ ច្បាប់របស់ Coulomb អាចត្រូវបានប៉ាន់ស្មានសម្រាប់ការចោទប្រកាន់ ruhomy ពីព្រោះពន្លឺរបស់ពួកគេគឺសម្បូរបែបជាងពន្លឺនៃពន្លឺ។
2. ក ខ Y -- Coulomb (1785a) "Premier mémoire sur l'électricité et le magnétisme" ទំព័រ 569-577 -- Pendant កាន់អំណាចនៃការចោទប្រកាន់មួយគ្រាប់:
   

   ទំព័រ 574: Il résulte donc de ces trois essais, que l "action répulsive que les deux balles électrifées de la même nature d" électricité exercent l "une sur l" autre, suit la raison inverse du carré des distances ។

   ការបកប្រែ: ផងដែរពី triokh doslіdіv sіduє ទាំងនេះ scho អំណាចvіdshtovhuvannya រវាងរបុំអគ្គិសនីពីរ, ចោទប្រកាន់ដោយអគ្គិសនីនៃធម្មជាតិដូចគ្នានេះ, អនុវត្តតាមច្បាប់នៃសមាមាត្របានប្រែទៅជាការ៉េនៃvіdstani ..

   Y -- Coulomb (1785b) "ទីពីរ នៃ ភាពយន្ដ អគ្គិសនី និង មេដែក" ប្រវត្តិវិទ្យា នៃ អាកាដេមី រ៉ូយ៉ាល់ ដេស ស៊ីស្តូ, ទំព័រ 578-611 ។ - ខ្សែសង្វាក់បានបង្ហាញថាសាកសពពីការចោទប្រកាន់ផ្ទុយត្រូវបានទាក់ទាញដោយកម្លាំងនៃកម្លាំងសមាមាត្រដ៏កាចសាហាវ។

3. ជ្រើសរើសរូបមន្តដែលអាចបង្រួមបាននៃចិត្ត ដែលនៅក្នុងប្រព័ន្ធអន្តរជាតិ ឯកតាមូលដ្ឋានមិនមែនជាបន្ទុកអគ្គីសនីទេ ប៉ុន្តែជាឯកតានៃថាមពលនៃអំពែរចរន្តអគ្គិសនី ប៉ុន្តែភាពស្មើគ្នាសំខាន់នៃអេឡិចត្រូឌីណាមិកត្រូវបានសរសេរដោយគ្មានមេគុណ 4 π ( \ ទម្រង់បង្ហាញ 4 \ pi) ។

ច្បាប់របស់ Coulomb

Irina Ruderfer

ច្បាប់របស់ Coulomb គឺជាច្បាប់នៃអន្តរកម្មនៃបន្ទុកអគ្គីសនី។

វាត្រូវបានគេរកឃើញដោយ Coulomb ក្នុងឆ្នាំ 1785។ បន្ទាប់ពីធ្វើការពិសោធន៍មួយចំនួនធំជាមួយបាល់ដែក លោក Charles Coulomb បានផ្តល់រូបមន្តច្បាប់ដូចខាងក្រោមៈ

កម្លាំងនៃអន្តរកម្មនៃអង្គធាតុសាកដែលមិនមានចលនាពីរនៅក្នុងកន្លែងទំនេរត្រូវបានដឹកនាំតាមបន្ទាត់ត្រង់ដែលភ្ជាប់ការចោទប្រកាន់គឺសមាមាត្រដោយផ្ទាល់ទៅនឹងផលិតផលនៃម៉ូឌុលបន្ទុក ហើយសមាមាត្រច្រាសទៅនឹងការ៉េនៃចម្ងាយរវាងពួកវា។
គួរកត់សម្គាល់ថាដើម្បីឱ្យច្បាប់ក្លាយជាការពិតវាចាំបាច់:
1. ការគិតថ្លៃចំណុច - នោះគឺចម្ងាយរវាងសាកសពដែលត្រូវបានចោទប្រកាន់គឺធំជាងទំហំរបស់វា។
2. អចល័តរបស់ពួកគេ។ បើមិនដូច្នោះទេ ចាំបាច់ត្រូវគិតគូរពីផលប៉ះពាល់បន្ថែម៖ ដែនម៉ាញេទិកដែលកំពុងលេចចេញនៃបន្ទុកផ្លាស់ទី និងកម្លាំង Lorentz បន្ថែមដែលត្រូវគ្នាដែលធ្វើសកម្មភាពលើបន្ទុកផ្លាស់ទីផ្សេងទៀត។
3. អន្តរកម្មនៅក្នុងកន្លែងទំនេរមួយ។
ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយ ជាមួយនឹងការកែសម្រួលមួយចំនួន ច្បាប់ក៏មានសុពលភាពសម្រាប់អន្តរកម្មនៃការចោទប្រកាន់នៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុក និងសម្រាប់ការគិតថ្លៃផ្លាស់ទី។

ក្នុងទម្រង់វ៉ិចទ័រ ក្នុងទម្រង់ S. Coulomb ច្បាប់ត្រូវបានសរសេរដូចខាងក្រោម៖

ដែល F1,2 គឺជាកម្លាំងដែលបន្ទុក 1 ធ្វើសកម្មភាពលើបន្ទុក 2; q1,q2 - ទំហំនៃបន្ទុក; - វ៉ិចទ័រកាំ (វ៉ិចទ័រដឹកនាំពីបន្ទុក 1 ដល់បន្ទុក 2 និងស្មើគ្នាក្នុងម៉ូឌុលទៅចម្ងាយរវាងការចោទប្រកាន់ - r12); k - មេគុណសមាមាត្រ។ ដូច្នេះ ច្បាប់​បញ្ជាក់​ថា​ដូច​ជា​ការ​ចោទ​ប្រកាន់ (ហើយ​មិន​ដូច​ការ​ចោទ​ប្រកាន់​ទាក់ទាញ)។

កុំដែកប្រឆាំងនឹងរោមចៀម!

ដោយដឹងពីអត្ថិភាពនៃអគ្គីសនីរាប់ពាន់ឆ្នាំ បុរសម្នាក់បានចាប់ផ្តើមសិក្សាវាតាមបែបវិទ្យាសាស្ត្រតែក្នុងសតវត្សទី 18 ប៉ុណ្ណោះ។ (វាគួរឱ្យចាប់អារម្មណ៍ដែលអ្នកវិទ្យាសាស្ត្រនៅសម័យនោះដែលបានលើកយកបញ្ហានេះបានជ្រើសរើសអគ្គិសនីជាវិទ្យាសាស្ត្រដាច់ដោយឡែកពីរូបវិទ្យា ហើយហៅខ្លួនឯងថា "អគ្គិសនី"។ ដោយបានសិក្សាដោយប្រុងប្រយ័ត្ននូវកម្លាំងនៃអន្តរកម្មរវាងសាកសពដែលផ្ទុកបន្ទុកអគ្គីសនីផ្សេងៗ គាត់បានបង្កើតច្បាប់ដែលឥឡូវនេះមានឈ្មោះរបស់គាត់។ ជាទូទៅគាត់បានធ្វើការពិសោធន៍របស់គាត់ដូចខាងក្រោមៈ បន្ទុកអគ្គីសនីជាច្រើនត្រូវបានផ្ទេរទៅបាល់តូចៗពីរដែលព្យួរនៅលើខ្សែស្តើងបំផុត បន្ទាប់មកការព្យួរជាមួយនឹងបាល់បានខិតជិត។ ជាមួយនឹងវិធីសាស្រ្តគ្រប់គ្រាន់ បាល់បានចាប់ផ្តើមទាក់ទាញគ្នាទៅវិញទៅមក (ជាមួយប៉ូលទល់មុខនៃបន្ទុកអគ្គីសនី) ឬរុញច្រាន (ក្នុងករណីមានបន្ទុកតែមួយ)។ ជាលទ្ធផល filaments បានបង្វែរចេញពីបញ្ឈរដោយមុំធំគ្រប់គ្រាន់ដែលកម្លាំងនៃការទាក់ទាញអេឡិចត្រូស្តាតឬការច្រានចោលត្រូវបានធ្វើឱ្យមានតុល្យភាពដោយកម្លាំងនៃការទាក់ទាញរបស់ផែនដី។ ដោយបានវាស់មុំផ្លាត និងដឹងពីម៉ាស់របស់បាល់ និងប្រវែងនៃការព្យួរនោះ Coulomb បានគណនាកម្លាំងនៃអន្តរកម្មអេឡិចត្រូស្ទិចនៅចម្ងាយខុសៗគ្នានៃបាល់ពីគ្នាទៅវិញទៅមក ហើយផ្អែកលើទិន្នន័យទាំងនេះ ទទួលបានរូបមន្តជាក់ស្តែង៖

កន្លែងដែល Q និង q គឺជាទំហំនៃបន្ទុកអេឡិចត្រូស្តាត D គឺជាចម្ងាយរវាងពួកវា ហើយ k គឺជាថេរនៃ Coulomb ដែលបានកំណត់ដោយពិសោធន៍។

យើងកត់សម្គាល់ភ្លាមៗនូវចំណុចគួរឱ្យចាប់អារម្មណ៍ពីរនៅក្នុងច្បាប់របស់ Coulomb ។ ទីមួយ នៅក្នុងទម្រង់គណិតវិទ្យារបស់វា វាធ្វើឡើងវិញនូវច្បាប់ទំនាញសកលរបស់ញូតុន ប្រសិនបើនៅពេលក្រោយ យើងជំនួសម៉ាស់ដោយបន្ទុក ហើយតម្លៃថេររបស់ញូតុនជាមួយនឹងថេររបស់ Coulomb ។ ហើយមានហេតុផលល្អសម្រាប់ភាពស្រដៀងគ្នានេះ។ យោងទៅតាមទ្រឹស្ដីវាលកង់ទិចទំនើប ទាំងវាលអគ្គិសនី និងទំនាញផែនដីកើតឡើងនៅពេលដែលរាងកាយផ្លាស់ប្តូរភាគល្អិតបឋម - នាវាផ្ទុកថាមពល ដោយគ្មានម៉ាសនៅសល់ - ហ្វូតូន ឬទំនាញរៀងគ្នា។ ដូច្នេះ ទោះបីជាមានភាពខុសប្លែកគ្នាជាក់ស្តែងនៅក្នុងធម្មជាតិនៃទំនាញផែនដី និងអគ្គិសនីក៏ដោយ ក៏កម្លាំងទាំងពីរនេះមានច្រើនដូចគ្នាដែរ។

សុន្ទរកថាសំខាន់ទីពីរទាក់ទងនឹងថេរ Coulomb ។ នៅពេលដែលទ្រឹស្តីរូបវិទូជនជាតិស្កុតឡេន លោក James Clark Maxwell បានទាញយកប្រព័ន្ធសមីការរបស់ Maxwell សម្រាប់ការពិពណ៌នាទូទៅនៃវាលអេឡិចត្រូ វាបានបង្ហាញថាថេរ Coulomb គឺទាក់ទងដោយផ្ទាល់ទៅនឹងល្បឿននៃពន្លឺគ។ ជាចុងក្រោយ Albert Einstein បានបង្ហាញថា c ដើរតួនាទីនៃពិភពលោកជាមូលដ្ឋានថេរនៅក្នុងក្របខ័ណ្ឌនៃទ្រឹស្តីនៃទំនាក់ទំនង។ តាមរបៀបនេះ គេអាចតាមដានពីរបៀបដែលទ្រឹស្ដីអរូបី និងសកលបំផុតនៃវិទ្យាសាស្ត្រទំនើបបានអភិវឌ្ឍបន្តិចម្តងៗ ដោយស្រូបយកលទ្ធផលដែលទទួលបានពីមុន ដោយចាប់ផ្តើមជាមួយនឹងការសន្និដ្ឋានសាមញ្ញដែលធ្វើឡើងនៅលើមូលដ្ឋាននៃការពិសោធន៍លើផ្ទៃតុ។
http://elementy.ru/trefil/coulomb_law
http://www.fieldphysics.ru/coulombs_law/
http://www.vnz.ru/spravki/zakon-Kulona.html

សព្វវចនាធិប្បាយ YouTube

1 / 5

✪ មេរៀនទី 213. បន្ទុកអគ្គីសនី និងអន្តរកម្មរបស់វា។ ច្បាប់របស់ Coulomb

✪ 8 កោសិកា - 106. ច្បាប់របស់ Coulomb

✪ ច្បាប់របស់ Coulomb

✪ ច្បាប់រូបវិទ្យានៃការដោះស្រាយបញ្ហា COULOMB

✪ មេរៀនទី ២១៥

ចំណងជើងរង

ពាក្យ

កម្លាំងនៃអន្តរកម្មនៃការចោទប្រកាន់ពីរចំណុចនៅក្នុងកន្លែងទំនេរត្រូវបានដឹកនាំតាមបន្ទាត់ត្រង់ដែលភ្ជាប់ការចោទប្រកាន់ទាំងនេះគឺសមាមាត្រទៅនឹងទំហំរបស់វា និងសមាមាត្រច្រាសទៅនឹងការ៉េនៃចម្ងាយរវាងពួកវា។ វាគឺជាកម្លាំងដ៏គួរឱ្យទាក់ទាញមួយ ប្រសិនបើសញ្ញានៃការចោទប្រកាន់មានភាពខុសគ្នា ហើយជាកម្លាំងដែលគួរឱ្យស្អប់ខ្ពើម ប្រសិនបើសញ្ញាទាំងនេះដូចគ្នានោះ។

គួរកត់សម្គាល់ថាដើម្បីឱ្យច្បាប់ក្លាយជាការពិតវាចាំបាច់:

1. ការគិតថ្លៃចំណុច ពោលគឺចម្ងាយរវាងតួដែលសាកត្រូវធំជាងទំហំរបស់វា។ ទោះយ៉ាងណាក៏ដោយ វាអាចត្រូវបានបង្ហាញថាកម្លាំងនៃអន្តរកម្មនៃបន្ទុកចែកចាយបរិមាណពីរជាមួយនឹងការចែកចាយលំហមិនប្រសព្វស៊ីមេទ្រីស្វ៊ែរគឺស្មើនឹងកម្លាំងនៃអន្តរកម្មនៃការចោទប្រកាន់ចំណុចសមមូលពីរដែលមានទីតាំងនៅកណ្តាលនៃស៊ីមេទ្រីស្វ៊ែរ។
2. ភាពអសកម្មរបស់ពួកគេ។ បើមិនដូច្នេះទេ ឥទ្ធិពលបន្ថែមចូលជាធរមាន៖ ដែនម៉ាញេទិកនៃបន្ទុកផ្លាស់ទី និងកម្លាំង Lorentz បន្ថែមដែលត្រូវគ្នាដែលធ្វើសកម្មភាពលើបន្ទុកផ្លាស់ទីមួយផ្សេងទៀត។
3. ការរៀបចំការគិតថ្លៃនៅក្នុងកន្លែងទំនេរ។

ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយ ជាមួយនឹងការកែតម្រូវខ្លះ ច្បាប់ក៏មានសុពលភាពសម្រាប់អន្តរកម្មនៃការគិតថ្លៃនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុក និងសម្រាប់ការគិតថ្លៃផ្លាស់ទី។

ក្នុងទម្រង់វ៉ិចទ័រ ក្នុងទម្រង់ S. Coulomb ច្បាប់ត្រូវបានសរសេរដូចខាងក្រោម៖

F → 12 = k ⋅ q 1 ⋅ q 2 r 12 2 ⋅ r → 12 r 12 , (\displaystyle (\vec (F))_(12)=k\cdot (\frac (q_(1)\cdot q_ (2))(r_(12)^(2)))\cdot (\frac ((\vec (r)))_(12))(r_(12))),)

កន្លែងណា F → 12 (\displaystyle (\vec (F))_(12))គឺជាកម្លាំងដែលបន្ទុក 1 ធ្វើសកម្មភាពលើបន្ទុក 2; q 1 , q 2 (\displaystyle q_(1),q_(2))- ទំហំនៃការចោទប្រកាន់; r → 12 (\displaystyle (\vec (r))_(12))- វ៉ិចទ័រកាំ (វ៉ិចទ័រដឹកនាំពីបន្ទុក 1 ដល់បន្ទុក 2 និងស្មើតម្លៃដាច់ខាត ដល់ចម្ងាយរវាងការចោទប្រកាន់ - r 12 (\ រចនាប័ទ្ម r_(12))); k (\ រចនាប័ទ្ម k)- មេគុណសមាមាត្រ។

មេគុណ k

k = 1 ε ។ (\displaystyle k=(\frac (1)(\varepsilon))) k = 1 4 π ε ε 0 ។ (\displaystyle k=(\frac (1)(4\pi \varepsilon \varepsilon _(0))))

ច្បាប់របស់ Coulomb ក្នុងមេកានិចកង់ទិច

ច្បាប់របស់ Coulomb ពីទស្សនៈនៃអេឡិចត្រូឌីណាមិកកង់ទិច

រឿង

ជាលើកដំបូងដើម្បីស៊ើបអង្កេតដោយពិសោធន៍ ច្បាប់នៃអន្តរកម្មនៃសាកសពអគ្គីសនីត្រូវបានស្នើឡើងដោយ G.T.V.Richmann ក្នុង 1752-1753 ។ គាត់មានបំណងប្រើសម្រាប់គោលបំណងនេះ "សូចនាករ" អេឡិចត្រូម៉ែត្រដែលរចនាដោយគាត់។ ការអនុវត្តផែនការនេះត្រូវបានរារាំងដោយការស្លាប់ដ៏សោកនាដកម្មរបស់ Richman ។

ប្រហែល 11 ឆ្នាំមុន Coulomb ក្នុងឆ្នាំ 1771 ច្បាប់នៃអន្តរកម្មនៃការចោទប្រកាន់ត្រូវបានរកឃើញដោយពិសោធន៍ដោយ G. Cavendish ប៉ុន្តែលទ្ធផលមិនត្រូវបានបោះពុម្ពទេហើយនៅតែមិនស្គាល់អស់រយៈពេលជាយូរ (ជាង 100 ឆ្នាំ) ។ សាត្រាស្លឹករឹត Cavendish ត្រូវបានប្រគល់ឱ្យ D.C. Maxwell តែនៅក្នុងឆ្នាំ 1874 ដោយកូនចៅម្នាក់របស់ Cavendish នៅឯការសម្ពោធមន្ទីរពិសោធន៍ Cavendish ហើយត្រូវបានបោះពុម្ពនៅឆ្នាំ 1879 ។

Coulomb ខ្លួនគាត់ផ្ទាល់បានចូលរួមក្នុងការសិក្សាអំពីការរមួលនៃខ្សែស្រឡាយ ហើយបានបង្កើតតុល្យភាពរមួល។ គាត់បានរកឃើញច្បាប់របស់គាត់ ដោយប្រើពួកវាដើម្បីវាស់កម្លាំងនៃអន្តរកម្មនៃបាល់ដែលត្រូវបានចោទប្រកាន់។

ច្បាប់របស់ Coulomb គោលការណ៍នៃ superposition និងសមីការ Maxwell

កម្រិតនៃភាពត្រឹមត្រូវនៃច្បាប់ Coulomb

ច្បាប់របស់ Coulomb គឺជាការពិតដែលត្រូវបានបង្កើតឡើងដោយពិសោធន៍។ សុពលភាពរបស់វាត្រូវបានបញ្ជាក់ម្តងហើយម្តងទៀតដោយការពិសោធន៍កាន់តែច្បាស់លាស់។ ទិសដៅមួយក្នុងចំណោមទិសដៅនៃការពិសោធន៍បែបនេះគឺដើម្បីពិនិត្យមើលថាតើនិទស្សន្តខុសគ្នាដែរឬទេ rនៅក្នុងច្បាប់នៃ 2. ដើម្បីស្វែងរកភាពខុសគ្នានេះ ការពិតត្រូវបានគេប្រើថាប្រសិនបើដឺក្រេគឺពិតប្រាកដស្មើនឹងពីរ នោះមិនមានវាលនៅខាងក្នុងបែហោងធ្មែញនៅក្នុង conductor នោះទេ ទោះជារូបរាងរបស់បែហោងធ្មែញ ឬ conductor ក៏ដោយ។

ការពិសោធន៍បែបនេះត្រូវបានអនុវត្តជាលើកដំបូងដោយ Cavendish និងធ្វើម្តងទៀតដោយ Maxwell ក្នុងទម្រង់ប្រសើរឡើង ដោយទទួលបានភាពខុសគ្នាអតិបរមានៃនិទស្សន្តក្នុងអំណាចនៃតម្លៃពីរ។ 1 21600 (\displaystyle (\frac (1)(21600)))

ការពិសោធន៍ដែលធ្វើឡើងក្នុងឆ្នាំ 1971 នៅសហរដ្ឋអាមេរិកដោយ E. R. Williams, D. E. Voller និង G. A. Hill បានបង្ហាញថានិទស្សន្តនៅក្នុងច្បាប់របស់ Coulomb គឺ 2 ទៅខាងក្នុង។ (3 , 1 ± 2 , 7) × 10 − 16 (\displaystyle (3,1\pm 2,7)\times 10^(-16)) .

ដើម្បីសាកល្បងភាពត្រឹមត្រូវនៃច្បាប់របស់ Coulomb នៅចម្ងាយ intraatomic W. Yu. Lamb និង R. Rutherford ក្នុងឆ្នាំ 1947 បានប្រើការវាស់វែងនៃការរៀបចំដែលទាក់ទងនៃកម្រិតថាមពលអ៊ីដ្រូសែន។ វាត្រូវបានគេរកឃើញថាសូម្បីតែនៅចម្ងាយនៃលំដាប់នៃអាតូមិក 10 −8 សង់ទីម៉ែត្រ និទស្សន្តនៅក្នុងច្បាប់ Coulomb ខុសគ្នាពី 2 ដោយមិនលើសពី 10 −9 ។

មេគុណ k (\ រចនាប័ទ្ម k)នៅក្នុងច្បាប់របស់ Coulomb នៅតែថេររហូតដល់ 15⋅10 −6 ។

ការកែតម្រូវចំពោះច្បាប់របស់ Coulomb ក្នុង quantum electrodynamics

នៅចម្ងាយខ្លី (នៃលំដាប់នៃរលកអេឡិចត្រុងប្រវែង Compton , λ e = ℏ m e c (\displaystyle \lambda _(e)=(\tfrac (\hbar )(m_(e)c)))≈3.86⋅10 −13 m, កន្លែងណា m e (\ displaystyle m_(e))គឺជាម៉ាស់អេឡិចត្រុង ℏ (\displaystyle \hbar)- ថេររបស់ Planck, c (\ រចនាប័ទ្មបង្ហាញ គ)- ល្បឿននៃពន្លឺ) ឥទ្ធិពល nonlinear នៃ quantum electrodynamics ក្លាយជាកត្តាសំខាន់៖ ការផ្លាស់ប្តូរ photon និម្មិត ត្រូវបានដាក់បញ្ចូលដោយ ជំនាន់នៃ virtual electron-positron (ក៏ដូចជា muon-antimuon និង taon-antitaon) ហើយឥទ្ធិពលនៃការបញ្ចាំងមានការថយចុះ (សូមមើល ការធ្វើឱ្យប្រក្រតីឡើងវិញ) ។ ផលប៉ះពាល់ទាំងពីរនេះនាំឱ្យមានរូបរាងនៃលក្ខខណ្ឌលំដាប់ដែលកាត់បន្ថយអិចស្ប៉ូណង់ស្យែល e − 2 r / λ e (\displaystyle e^(-2r/\lambda _(e)))នៅក្នុងកន្សោមសម្រាប់ថាមពលសក្តានុពលនៃអន្តរកម្មនៃការចោទប្រកាន់ ហើយជាលទ្ធផល ការកើនឡើងនៃកម្លាំងអន្តរកម្មធៀបនឹងអ្វីដែលគណនាដោយច្បាប់ Coulomb ។

Φ (r) = Q r ⋅ (1 + α 4 π e − 2 r / λ e (r / λ e) 3 / 2), (\displaystyle \Phi (r) = (\frac (Q)(r) )\cdot \left(1+(\frac (\alpha)(4(\sqrt (\pi))))(\frac(e^(-2r/\lambda _(e)))((r/\ lambda _(e))^(3/2)))\right),)

កន្លែងណា λ អ៊ី (\បង្ហាញរចនាប័ទ្ម \lambda _(e))- Compton រលក​អេឡិចត្រុង α = e 2 ℏ c (\displaystyle \alpha =(\tfrac (e^(2))(\hbar c)))- រចនាសម្ព័ន្ធវិចិត្រថេរនិង r ≫ λ e (\displaystyle r\gg \lambda _(e)).

នៅចម្ងាយនៃលំដាប់ λ W = ℏ m w c (\displaystyle \lambda _(W)=(\tfrac (\hbar )(m_(w)c)))~ 10 −18 m, កន្លែងណា m w (\displaystyle m_(w))គឺជាម៉ាស់របស់ W-boson ឥទ្ធិពលនៃ electroweak ចូលមកលេង។

នៅក្នុងវាលអេឡិចត្រូម៉ាញេទិកខាងក្រៅខ្លាំង ដែលបង្កើតបានជាប្រភាគសំខាន់នៃវាលបែកខ្ញែក (តាមលំដាប់នៃ m e c 2 e λ e (\displaystyle (\tfrac (m_(e)c^(2))(e\lambda _(e))))~ 10 18 V / m ឬ m e c e λ e (\displaystyle (\tfrac (m_(e)c)(e\lambda _(e))))~ 10 9 T វាលបែបនេះត្រូវបានគេសង្កេតឃើញ ឧទាហរណ៍ នៅជិតប្រភេទមួយចំនួននៃផ្កាយនឺត្រុង ពោលគឺម៉ាញេទិក) ច្បាប់របស់ Coulomb ក៏ត្រូវបានបំពានផងដែរ ដោយសារតែការបែកខ្ចាត់ខ្ចាយរបស់ Delbrück នៃការផ្លាស់ប្តូរ photons នៅលើ photons នៃវាលខាងក្រៅ និងផលប៉ះពាល់ nonlinear ស្មុគស្មាញផ្សេងទៀត។ បាតុភូតនេះកាត់បន្ថយកម្លាំង Coulomb មិនត្រឹមតែនៅក្នុងខ្នាតតូចប៉ុណ្ណោះទេ ប៉ុន្តែវាក៏មាននៅក្នុងមាត្រដ្ឋានម៉ាក្រូផងដែរ ជាពិសេសនៅក្នុងដែនម៉ាញេទិកខ្លាំង សក្តានុពល Coulomb មិនធ្លាក់ចុះសមាមាត្របញ្ច្រាសទៅនឹងចម្ងាយនោះទេ ប៉ុន្តែជាអិចស្ប៉ូណង់ស្យែល។

ច្បាប់របស់ Coulomb និង polarization vacuum

ច្បាប់របស់ Coulomb និងស្នូលខ្លាំង

អត្ថន័យនៃច្បាប់របស់ Coulomb ក្នុងប្រវត្តិសាស្ត្រវិទ្យាសាស្ត្រ

ច្បាប់របស់ Coulomb គឺជាច្បាប់ជាមូលដ្ឋាននៃការគណនាបរិមាណបើកចំហដំបូង និងបង្កើតដោយគណិតវិទ្យាសម្រាប់បាតុភូតអេឡិចត្រូម៉ាញេទិក។ ជាមួយនឹងការរកឃើញច្បាប់របស់ Coulomb វិទ្យាសាស្ត្រទំនើបនៃអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិចបានចាប់ផ្តើម។

សូម​មើល​ផង​ដែរ

តំណភ្ជាប់

• ច្បាប់របស់ Coulomb (វីដេអូមេរៀនកម្មវិធីថ្នាក់ទី១០)

កំណត់ចំណាំ

1. ស៊ីវខិន ឌី.វី.វគ្គសិក្សាទូទៅនៃរូបវិទ្យា។ - M. : Fizmatlit; គ្រឹះស្ថានបោះពុម្ព MIPT, 2004. - Vol. III. អគ្គិសនី។ - S. 17. - 656 ទំ។ - ISBN លេខ 5-9221-0227-3 ។
2. Landau L.D., Lifshitz E.M. ទ្រឹស្ដីរូបវិទ្យា៖ សៀវភៅសិក្សា។ ប្រាក់ឧបត្ថម្ភ៖ សម្រាប់សាកលវិទ្យាល័យ។ វ 10 ត. T. 2 ទ្រឹស្ដីវាល។ - ទី 8 ed ។ , ស្តេរ៉េអូ។ - M. : FIZMATLIT, 2001. - 536 ទំ។ -