Თავისუფალი ვარდნაარის სხეულის მოძრაობა მხოლოდ გრავიტაციის გავლენის ქვეშ.

ჰაერში ჩავარდნილ სხეულზე, მიზიდულობის ძალის გარდა, გავლენას ახდენს ჰაერის წინააღმდეგობის ძალა, შესაბამისად, ასეთი მოძრაობა არ არის თავისუფალი დაცემა. თავისუფალი ვარდნა არის სხეულების დაცემა ვაკუუმში.

აჩქარებას, რომელსაც სხეულს ანიჭებს გრავიტაცია ეწოდება აჩქარება თავისუფალი ვარდნა . ის გვიჩვენებს, თუ რამდენად იცვლება თავისუფლად დავარდნილი სხეულის სიჩქარე დროის ერთეულში.

თავისუფალი ვარდნის აჩქარება მიმართულია ვერტიკალურად ქვემოთ.

დაინსტალირებული Galileo Galilei ( გალილეოს კანონი): ყველა სხეული ეცემა დედამიწის ზედაპირზე გავლენის ქვეშ გრავიტაციაწინააღმდეგობის ძალების არარსებობის შემთხვევაში იგივე აჩქარებით, ე.ი. თავისუფალი ვარდნის აჩქარება არ არის დამოკიდებული სხეულის მასაზე.

ამის გადამოწმება შეგიძლიათ ნიუტონის მილის ან სტრობოსკოპიული მეთოდის გამოყენებით.

ნიუტონის მილი არის მინის მილი დაახლოებით 1 მ სიგრძის, რომლის ერთი ბოლო დალუქულია, ხოლო მეორე აღჭურვილია ონკანით (სურ. 25).

სურ.25

დავდოთ სამი სხვადასხვა საგანი, როგორიცაა თოფი, კორკი და ფრინველის ბუმბული. შემდეგ სწრაფად გადაატრიალეთ მილი. სამივე სხეული დაეცემა მილის ბოლოში, მაგრამ შიგნით სხვადასხვა დროს: ჯერ გრანულები, შემდეგ კორკი და ბოლოს ბუმბული. მაგრამ ასე ეცემა სხეულები, როცა მილში ჰაერია (სურ. 25, ა). საჭიროა მხოლოდ ჰაერის ამოტუმბვა ტუმბოს საშუალებით და მილის გადაბრუნება, დავინახავთ, რომ სამივე სხეული ერთდროულად დაეცემა (ნახ. 25, ბ).

AT მიწიერი პირობებიგ დამოკიდებულია გეოგრაფიული გრძედირელიეფი.

უმაღლესი ღირებულებამას აქვს პოლუსზე g=9,81 მ/წმ 2 , ყველაზე პატარა - ეკვატორზე g=9,75 მ/წმ 2 . ამის მიზეზები:

1) დღის როტაციადედამიწა თავისი ღერძის გარშემო;

2) დედამიწის ფორმის გადახრა სფერულიდან;

3) ხმელეთის ქანების სიმკვრივის არაერთგვაროვანი განაწილება.

თავისუფალი ვარდნის აჩქარება დამოკიდებულია სხეულის h სიმაღლეზე პლანეტის ზედაპირზე. ის, თუ უგულებელყოფთ პლანეტის ბრუნვას, შეიძლება გამოვთვალოთ ფორმულით:

სადაც გარის გრავიტაციული მუდმივი, მარის პლანეტის მასა, რარის პლანეტის რადიუსი.

როგორც ბოლო ფორმულიდან ჩანს, პლანეტის ზედაპირზე სხეულის აწევის სიმაღლის მატებასთან ერთად, თავისუფალი ვარდნის აჩქარება მცირდება. თუ უგულებელყოფთ პლანეტის ბრუნვას, მაშინ პლანეტის ზედაპირზე R რადიუსით

მის აღწერისთვის შეგიძლიათ გამოიყენოთ თანაბრად აჩქარებული მოძრაობის ფორმულები:

სიჩქარის განტოლება:

კინემატიკური განტოლებასხეულების თავისუფალ დაცემას აღწერს:

ან პროექციაში ღერძზე.

ვერტიკალურად გადაყრილი სხეულის მოძრაობა

თავისუფლად დავარდნილ სხეულს შეუძლია გადაადგილება სწორი ხაზით ან გასწვრივ მრუდი ტრაექტორია. ეს დამოკიდებულია საწყის პირობებზე. განვიხილოთ ეს უფრო დეტალურად.

თავისუფალი ვარდნა საწყისი სიჩქარის გარეშე ( =0) (სურ. 26).

არჩეული კოორდინატთა სისტემით სხეულის მოძრაობა აღწერილია განტოლებებით: .

ბოლო ფორმულიდან შეგიძლიათ იპოვოთ დრო, როდესაც სხეული ეცემა სიმაღლიდან h:

ნაპოვნი დროის სიჩქარის ფორმულით ჩანაცვლებით, მივიღებთ სხეულის სიჩქარის მოდულს დაცემის მომენტში: .

ვერტიკალურად ზევით გადაყრილი სხეულის მოძრაობა საწყისი სიჩქარე (სურ. 27)

სურ.26 სურ.27

სხეულის მოძრაობა აღწერილია განტოლებით:

სიჩქარის განტოლებიდან ჩანს, რომ სხეული თანაბრად მოძრაობს ზევით, აღწევს მაქსიმალურ სიმაღლეს და შემდეგ ქვევით მოძრაობს ერთიანი აჩქარებით. იმის გათვალისწინებით, რომ y=hmax სიჩქარეზე და იმ მომენტში, როდესაც სხეული აღწევს საწყის პოზიციას y=0, შეგვიძლია ვიპოვოთ:

სხეულის მაქსიმალურ სიმაღლეზე აწევის დრო;

სხეულის აწევის მაქსიმალური სიმაღლე;

სხეულის ფრენის დრო;

სიჩქარის პროექცია იმ მომენტში, როდესაც სხეული აღწევს საწყის პოზიციას.

ჰორიზონტალურად გადაყრილი სხეულის მოძრაობა

თუ სიჩქარე არ არის მიმართული ვერტიკალურად, მაშინ სხეულის მოძრაობა იქნება მრუდი.

განვიხილოთ h სიმაღლიდან ჰორიზონტალურად გადაგდებული სხეულის მოძრაობა სიჩქარით (სურ. 28). ჰაერის წინააღმდეგობა უგულებელყოფილი იქნება. მოძრაობის აღწერისთვის აუცილებელია ორი საკოორდინატო ღერძის არჩევა - Ox და Oy. კოორდინატების წარმოშობა თავსებადია საწყისი პოზიციასხეული. 28-დან ჩანს, რომ , , , .

სურ.28

შემდეგ სხეულის მოძრაობა აღწერილი იქნება განტოლებით:

ამ ფორმულების ანალიზი აჩვენებს, რომ ჰორიზონტალურ მიმართულებით სხეულის სიჩქარე უცვლელი რჩება, ე.ი. სხეული ერთნაირად მოძრაობს. ვერტიკალური მიმართულებით სხეული ერთნაირად მოძრაობს g აჩქარებით, ე.ი. ისევე როგორც თავისუფლად ჩამოვარდნილი სხეული საწყისი სიჩქარის გარეშე. ვიპოვოთ ტრაექტორიის განტოლება. ამისათვის, განტოლებიდან (3) ვპოულობთ დროს

და მისი მნიშვნელობის (4) ფორმულით ჩანაცვლებით, მივიღებთ:

ეს არის პარაბოლის განტოლება. ამრიგად, ჰორიზონტალურად გადაყრილი სხეული პარაბოლას გასწვრივ მოძრაობს. სხეულის სიჩქარე დროის ნებისმიერ მომენტში ტანგენციალურად არის მიმართული პარაბოლაზე (იხ. სურ. 28). სიჩქარის მოდული შეიძლება გამოითვალოს პითაგორას თეორემის გამოყენებით:

იმის ცოდნა, თუ რა სიმაღლეა h, საიდანაც სხეული აგდებულია, შეგვიძლია ვიპოვოთ დრო t1, რომლის შემდეგაც სხეული დაეცემამიწაზე. ამ მომენტში y-კოორდინატი უდრის სიმაღლეს y 1 =h. განტოლებიდან (4) ვპოულობთ:

ფორმულა (5) განსაზღვრავს სხეულის ფრენის დროს. ამ დროის განმავლობაში სხეული დაფარავს მანძილს ჰორიზონტალური მიმართულებით ლ, რომელსაც ეწოდება ფრენის დიაპაზონი და რომელიც შეიძლება მოიძებნოს (3) ფორმულის საფუძველზე, იმის გათვალისწინებით, რომ ლ= x 1. ამიტომ, - სხეულის დიაპაზონი. სხეულის სიჩქარის მოდული ამ მომენტში.

ნელა დავარდნილი სხეულები (MPT) ეწოდება სხეულები, რომლებიც თვითმფრინავიდან გამოყოფის შემდეგ სწრაფად კარგავენ თარგმნის სიჩქარეს და მცირდება გარკვეული წონასწორობის სიჩქარით. მათ შორისაა ცათამბჯენები და პარაშუტით გაშვებული ტვირთი. MPT-ის ბალისტიკური თვისებების დასახასიათებლად გამოიყენება წონასწორული სიჩქარის კონცეფცია ჰაერის მუდმივ სიმკვრივეში.

კლების წონასწორული ტემპი ეწოდება დაცემის ვერტიკალური სიჩქარე, რომლის დროსაც სიმძიმის ძალა დაბალანსებულია ჰაერის წევის ძალით: G \u003d R,

სადაც G არის მიზიდულობის ძალა;

R არის ჰაერის წევის ძალა. ჰაერის წინააღმდეგობის ფორმულით R-დან G-მდე გამოხატვა:

და ამ ურთიერთობის ამოხსნით V cn კლების სიჩქარესთან მიმართებაში, ვიღებთ წონასწორობის სიჩქარის გამოთვლის ფორმულას:

ადამიანისთვის, რომელიც ჰორიზონტალურ მდგომარეობაში ვარდება, წონასწორობის სიჩქარე ხდება თვითმფრინავიდან განშორებიდან 10-12 წამში. ზედაპირულ ფენაში უდრის 50 მ/წმ.

პარაშუტის გამოყენება (S = 70 - 80 მ 2) საშუალებას გაძლევთ შეამციროთ წონასწორული სიჩქარე 4-6 მ/წმ-მდე, რაც უზრუნველყოფს ადამიანის უსაფრთხო დაშვებას (დატვირთვას). დაშვების დროს MPT-ის შემცირების დროის შესამცირებლად მაღალ სიმაღლეებზედა ასევე იმისათვის, რომ მას ნორმალური პოზიცია მივცეთ მთავარი ტილოების გახსნის დროისთვის, გამოიყენება სტაბილიზაციის პარაშუტი. მცირე ტილოების ფართობის მქონე (დაახლოებით 1,5 მ 2), სტაბილიზაციის პარაშუტი საშუალებას აძლევს MPT-ს დაეშვას 35-40 მ/წმ სიჩქარით, სანამ მთავარი ტილო (გუმბათოვანი სისტემა) არ გაიხსნება.

MPT-ის შემცირების ტრაექტორიის ელემენტები.

MPT-ის შემცირება შედგება სამი ძირითადი ეტაპისგან:

1. თავისუფალი დაცემა.

2. დაშვება სტაბილიზაციის პარაშუტზე.

3. დაშვება მთავარ პარაშუტის ტილოზე (გუმბათოვანი სისტემა).

მრავალგუმბათოვანი პარაშუტის სისტემების გამოყენებისას ჩნდება შუალედური ეტაპი - ძირითადი გუმბათების დახატვისა და შევსების ეტაპი.

იმ შემთხვევაში, როდესაც სტაბილიზატორი პარაშუტი არ გამოიყენება, რჩება ორი ეტაპი: თავისუფალი დაცემა და დაშვება პარაშუტის მთავარ ტილოზე.

MPT შემცირების ტრაექტორია თითოეულ ეტაპზე ხასიათდება შემდეგი ძირითადი ელემენტებით:

• სიმაღლის დაკარგვა ამ ეტაპზესთ;
• დროის შემცირება ამ ეტაპზე t.

თავისუფალი ვარდნის სტადიას, გარდა ამისა, ახასიათებს მშვიდი მიმართება A 0.

დაღმართის ტრაექტორიის ელემენტები

MPT ქარის გარეშე.

Თავისუფალი ვარდნა (თვითმფრინავიდან გამოყოფის მომენტიდან სტაბილიზატორი პარაშუტის გახსნის მომენტამდე) ხასიათდება MPT სიჩქარის ჰორიზონტალური კომპონენტის მკვეთრი შემცირებით და მისი ვერტიკალური კომპონენტის ზრდით. MPT-ის ხანგრძლივი თავისუფალი დაცემით, მისი სიჩქარის ჰორიზონტალური კომპონენტი ქრება და ვერტიკალური კომპონენტი აღწევს წონასწორობის სიჩქარის მნიშვნელობას. დაღმართის ტრაექტორია არის ბალისტიკური მრუდი გამრუდების მცირე რადიუსებით. თავისუფალი ვარდნის მოკლე დროით (5 წმ-მდე), სიმაღლის დაკარგვა h sv გამოითვლება საკმარისი სიზუსტით ფორმულით:

მნიშვნელოვანი დაცემის დროით (პარაშუტის გახსნის დაგვიანებით ხტუნვა) დგინდება სიმაღლის კლება და დაყოვნების დრო (თავისუფალი ვარდნა) გამოითვლება სპეციალური ცხრილების მიხედვით. მანძილი, რომელიც გაიარა პარაშუტისტმა თავისუფალი დაცემის დროს ჰორიზონტალური სიბრტყე, ეწოდება მშვიდი მიმართება (მიმართება კურსის გასწვრივ) და აღინიშნება A 0-ით. ქარის რაოდენობა დამოკიდებულია თვითმფრინავის სიჩქარეზე და თავისუფალი ვარდნის დროზე. სადესანტო გაანგარიშებისას, A 0-ის მნიშვნელობა შეირჩევა ცხრილებიდან.

დაშვება სტაბილიზაციის პარაშუტითქარის არარსებობის შემთხვევაში ხდება ვერტიკალურად. ტრაექტორიის ელემენტები ერთმანეთთან არის დაკავშირებული დამოკიდებულებით : h stub = V stub. ტ ნაკელი

სადაც h stub არის სიმაღლის დაკარგვა სტაბილიზაციის პარაშუტზე დაშვებისას;

t stub - დაცემის დრო;

V stub - დაშვების სიჩქარე სტაბილიზირებულ პარაშუტზე.

გუმბათების ამოღება და შევსებამრავალგუმბათოვანი სისტემა იწყება სტაბილიზაციის პარაშუტის საკეტის გააქტიურების მომენტიდან, რომელიც ხსნის მთავარი ტილოების ზურგჩანთებს და მთავრდება ძირითადი ტილოების სრული შევსებით. შევსების დრო t nap და სიმაღლის დაკარგვა h na შეირჩევა ცხრილებიდან.

დაბლა მთავარ გუმბათზე (გუმბათოვანი სისტემა).მთავარ გუმბათებზე დაღმართის დრო განისაზღვრება ფორმულით:

სადაც H des არის ნამდვილი სადესანტო სიმაღლე;

Vocн - მთავარ პარაშუტზე (სისტემაზე) დაშვების სიჩქარე.

გაანგარიშებისას ივარაუდება: პარაშუტისტისთვის Vosn =5 მ/წმ, რეგულარული დატვირთვებისთვის Vosn =10 მ/წმ; დიდი ტვირთის ჩამოშვებისას, დაღმართის სიჩქარე აღებულია შესაბამისი ფორმებიდან და ინსტრუქციებიდან. სულ დროშემცირება გამოითვლება ფორმულით:

t obsh, \u003d t sv + t stub + t nap + t მთავარი.

AT რეალური პირობებიდაშვება, საჰაერო ხომალდიდან განშორების მომენტიდან დაშვებამდე, ქარი გავლენას ახდენს MPT-ზე, რომელიც იცვლება სიმაღლეზე მიმართულებით და სიჩქარეზე. ქარის გავლენის ქვეშ, MPT იძენს დამატებით ჰორიზონტალურ მოძრაობას, რომელსაც ეწოდება დრიფტი. დაღმართის ტრაექტორია ამ შემთხვევაში იქნება რთული სივრცითი მრუდი. MPT-ის მიერ ჰორიზონტის სიბრტყეში გავლილი გზა შეიძლება წარმოდგენილი იყოს როგორც გეომეტრიული ჯამიმშვიდი დამოკიდებულება და სწორი ხაზი, რომელიც აკავშირებს A 0 დასასრულის პროექციას MPT-ის სადესანტო წერტილთან. ეს სეგმენტი იქნება პარაშუტისტის Z-ის დანგრევა ქარის მოქმედების დროს t ჯამური შემცირების დროს. დაშვების პრაქტიკაში შეიძლება ჩაითვალოს არა მხოლოდ მთლიანი დრიფტი Z, არამედ დრეიფი დაღმართის ეტაპების მიხედვით (Z l, Z stub, Z nap, Z osn). დრიფტის აღრიცხვის გამარტივების მიზნით, შემოტანილია საშუალო ქარის ცნება. შუა ქარიფიქტიურ ქარს უწოდებენ მუდმივი სიჩქარედა მიმართულება, რომელსაც აქვს იგივე წმინდა ეფექტი MHT-ზე, როგორც რეალურ ქარს, რომელიც იცვლება სიმაღლესთან ერთად.

MHT-ის დრიფტის მნიშვნელობა განისაზღვრება, როგორც ქარის საშუალო სიჩქარის ნამრავლი და მისი შემცირების დრო: Z 1 = Uav. სვ ტ სვ; Z stub \u003d Uav stub t stub; Z nap \u003d Uav nap t ძილი; Z მთავარი \u003d Uav მთავარი t მთავარი.

800-1500 მ სიმაღლიდან დაშვებისას მხედველობაში მიიღება მხოლოდ მედესანტეების მთლიანი დანგრევა. მაშინ: Z = Uav t სულ

დრიფტის მიმართულება განისაზღვრება ატმოსფეროს მოცემულ ფენაში საშუალო ქარის მიმართულებით.

გაკვეთილი #2

თავისუფალი ვარდნა არის ობიექტების მოძრაობა ვერტიკალურად ქვემოთ ან ვერტიკალურად ზემოთ. ეს არის ერთნაირად დაჩქარებული მოძრაობა, მაგრამ მისი განსაკუთრებული სახეობა. ყველა ფორმულა და კანონი ერთნაირად აჩქარებული მოძრაობისთვის მოქმედებს ამ მოძრაობისთვის.

თუ სხეული ვერტიკალურად დაფრინავს ქვემოთ, მაშინ ის აჩქარებს, ამ შემთხვევაში სიჩქარის ვექტორი (მიმართული ვერტიკალურად ქვემოთ) ემთხვევა აჩქარების ვექტორს. თუ სხეული ვერტიკალურად ზევით დაფრინავს, მაშინ ის ანელებს, ამ შემთხვევაში სიჩქარის ვექტორი (ზემოთ მიმართული) არ ემთხვევა აჩქარების მიმართულებას. თავისუფალ ვარდნაში აჩქარების ვექტორი ყოველთვის მიმართულია ვერტიკალურად ქვემოთ.

სხეულების თავისუფალ ვარდნაში აჩქარება მუდმივი მნიშვნელობაა.
ეს ნიშნავს, რომ არ აქვს მნიშვნელობა რომელი სხეული დაფრინავს ზემოთ ან ქვემოთ, მისი სიჩქარე იგივენაირად შეიცვლება. მაგრამ ერთი გაფრთხილებით, თუ შესაძლებელია ჰაერის წინააღმდეგობის ძალის უგულებელყოფა.

თავისუფალი ვარდნის აჩქარება ჩვეულებრივ აღინიშნება აჩქარებისგან განსხვავებული ასოებით. მაგრამ გრავიტაციული აჩქარება და აჩქარება იგივეა ფიზიკური რაოდენობადა მათ აქვთ იგივე ფიზიკური მნიშვნელობა. ისინი თანაბრად მონაწილეობენ თანაბრად აჩქარებული მოძრაობის ფორმულებში.

ფორმულებში ვწერთ "+" ნიშანს, როდესაც სხეული დაფრინავს (აჩქარებს), ნიშანს "-" - როდესაც სხეული მაღლა დაფრინავს (ანელებს)

ყველამ იცის საიდან სასკოლო სახელმძღვანელოებიფიზიკა, რომ ვაკუუმში კენჭი და ბუმბული ერთნაირად დაფრინავენ. მაგრამ ცოტას ესმის, რატომ ეშვება ვაკუუმში სხვადასხვა მასის სხეულები ერთდროულად. მოგვწონს თუ არა, ვაკუუმში არიან თუ ჰაერში, მათი მასა განსხვავებულია. პასუხი მარტივია. ძალა, რომელიც იწვევს სხეულების დაცემას (გრავიტაცია) გამოწვეულია იმით გრავიტაციული ველიამ ორგანოების მიწები განსხვავებულია. ის უფრო დიდია ქვისთვის (რადგან ქვას აქვს მეტი მასა), ბუმბულში უფრო პატარაა. მაგრამ აქ არანაირი დამოკიდებულება არ არის: რა მეტი ძალა, რაც უფრო დიდია აჩქარება! შევადაროთ, იგივე ძალით ვმოქმედებთ მძიმე კაბინეტზე და მსუბუქ საწოლის მაგიდაზე. ამ ძალის გავლენის ქვეშ ღამისთევა უფრო სწრაფად მოძრაობს. და იმისთვის, რომ კარადა და საწოლის მაგიდა ერთნაირად იმოძრაოს, საჭიროა კაბინეტზე უფრო ძლიერად მოქმედება, ვიდრე საწოლის მაგიდაზე. დედამიწაც იგივეს აკეთებს. ის უფრო მძიმე სხეულებს იზიდავს უფრო მეტი ძალით, ვიდრე მსუბუქი. და ეს ძალები ისეა განაწილებული მასებს შორის, რომ შედეგად ისინი ყველა ერთსა და იმავე დროს ვარდება ვაკუუმში, განურჩევლად მასისა.

ცალკე განიხილეთ ჰაერის წინააღმდეგობის გაჩენის საკითხი. აიღეთ ორი იდენტური ფურცელი. ერთ-ერთ მათგანს ვაფუჭებთ და ამავდროულად ვუშვებთ ხელიდან. დაქუცმაცებული ფოთოლი ადრე დაეცემა მიწაზე. აქ დაცემის სხვადასხვა დრო არ არის დაკავშირებული სხეულის მასასთან და სიმძიმასთან, არამედ ჰაერის წინააღმდეგობის გამო.

განვიხილოთ სხეული, რომელიც ეცემა გარკვეული სიმაღლიდან თსაწყისი სიჩქარე არ არის. Თუ კოორდინატთა ღერძიიმისათვის, რომ OS ზევით მივმართოთ, კოორდინატების წარმოშობის დედამიწის ზედაპირთან გასწორება, ჩვენ მივიღებთ ამ მოძრაობის ძირითად მახასიათებლებს.

ვერტიკალურად ზემოთ აყრილი სხეული თანაბრად მოძრაობს თავისუფალი ვარდნის აჩქარებით. ამ შემთხვევაში სიჩქარისა და აჩქარების ვექტორები მიმართულია მოპირდაპირე მხარეებიდა სიჩქარის მოდული დროთა განმავლობაში მცირდება.

ᲛᲜᲘᲨᲕᲜᲔᲚᲝᲕᲐᲜᲘ!ვინაიდან სხეულის მაქსიმალურ სიმაღლემდე აწევა და შემდგომში დაცემა მიწის დონეზე არის აბსოლუტურად სიმეტრიული მოძრაობები (იგივე აჩქარებით, მხოლოდ ერთი შენელებულია და მეორე აჩქარებულია), სიჩქარე, რომლითაც სხეული დაეშვება ტოლი იქნება. სიჩქარე, რომლითაც ის ავარდა. ამ შემთხვევაში სხეულის მაქსიმალურ სიმაღლემდე ასვლის დრო ტოლი იქნება ამ სიმაღლიდან მიწის დონეზე სხეულის დაცემის დროს. ამრიგად, ფრენის მთელი დრო ორჯერ იქნება აღმართის ან დაცემის დროს. სხეულის სიჩქარე იმავე დონეზე ასვლისას და დაცემის დროსაც იგივე იქნება.

მთავარია გახსოვდეთ

1) აჩქარების მიმართულება სხეულის თავისუფალ ვარდნაში;
2) რიცხვითი მნიშვნელობათავისუფალი ვარდნის აჩქარება;
3) ფორმულები

გამოიყვანეთ ფორმულა გარკვეული სიმაღლიდან სხეულის დაცემის დროის დასადგენად თსაწყისი სიჩქარე არ არის.

გამოიღეთ ფორმულა იმის დასადგენად, თუ რა დრო სჭირდება სხეულს ამაღლება მაქსიმალურ სიმაღლეზე, რომელიც დააგდეს საწყისი სიჩქარით. v0

გამოიღეთ ფორმულა ვერტიკალურად ზემოთ ჩამოგდებული სხეულის მაქსიმალური სიმაღლის დასადგენად საწყისი სიჩქარით v0