Tema 7
Analisis dan penerapan persamaan Bernoulli
1. Persamaan kontinuitas dalam hidrolika. Konsumsi.
2. Analisis persamaan Bernoulli.
3. Arti energi dari persamaan Bernoulli.
4. Batas penerapan persamaan Bernoulli.
5. Contoh penerapan persamaan Bernoulli.
5.1. Pengukur aliran Venturi.
5.2. Pengukuran kecepatan (tabung pitot).
5.3. kavitasi.
5.4. rumus Toricelli.
6. Persamaan kontinuitas dalam hidrolika. Konsumsi.
7.1. Konsumsi. Persamaan kontinuitas dalam hidrolika
Pertimbangkan aliran tunak antara bagian aktif 1,2 (Gbr. 26).
di mana - luas bagian yang hidup, - kecepatan rata-rata di bagian tersebut.
Melalui bagian yang jelas 2 selama waktu ini volume cairan mengalir keluar
di mana adalah luas bagian terbuka 2, adalah kecepatan rata-rata di bagian 2.
Karena bentuk volume 1-2 tidak berubah dari waktu ke waktu, cairan tidak dapat dimampatkan, volume cairan harus sama dengan volume yang mengalir keluar.
Oleh karena itu, seseorang dapat menulis
Persamaan ini disebut persamaan kontinuitas.
Ini mengikuti dari persamaan kontinuitas bahwa
Kecepatan rata-rata berbanding terbalik dengan luas penampang yang bersesuaian.
7.2. Analisis persamaan Bernoulli
Kami menulis persamaan Bernoulli untuk gerakan tetap dari fluida kompresibel ideal di bawah kondisi barotropi () di bidang gaya tubuh
,
mengintegrasikan kita miliki
.
Untuk aliran potensial, konstanta persamaan Bernoulli adalah konstan untuk seluruh daerah aliran. Dengan gerakan berputar cairan ideal konstan Dengan dalam pelestarian integral Bernoulli nilai konstan hanya untuk garis pusaran tertentu, dan bukan untuk seluruh ruang, seperti dalam aliran irrotational.
Persamaan Bernoulli adalah salah satu yang utama dalam dinamika fluida, karena menentukan perubahan parameter aliran utama - tekanan, kecepatan dan ketinggian cairan.
Mari berintegrasi persamaan diferensial Bernoulli untuk bagian akhir tetesan 1-2
.
Integral menyatakan kerja gaya tekanan untuk memindahkan satu kilogram fluida dari area 1 dengan tekanan R 1 ke area 2 dengan tekanan R 2 .
Nilai integral berubah tergantung pada jenis proses (termodinamika) yang dilakukan cairan, yaitu pada jenis ketergantungan .
Mempertimbangkan proses isobarik(Gbr. 27)
Dalam proses isokhorik
Untuk fluida inkompresibel dengan aliran tanpa pertukaran pekerjaan mekanis dengan lingkungan luar, kita peroleh, untuk dari persamaan Bernoulli
,
atau dengan mengalikan dengan r
,
atau dibagi dengan rg
,
di mana konstanta memiliki berikut: arti fisik:
Dengan adalah energi mekanik total satu kilogram cairan atau kepala penuh, ,
Energi mekanik total dari massa cair dengan volume meter kubik atau kepala penuh, atau hal. ,
- energi mekanik total atau kepala penuh dalam meter kolom cairan ini.
Ketiga besaran tersebut memiliki arti fisis yang sama, salah satunya diberi nama kepala penuh.
Komponen energi mekanik total cairan paling jelas digambarkan dan diukur dalam meter kolom cairan,
g z,rgz,z - energi potensial posisi cair, diukur dari bidang perataan horizontal yang dipilih secara sewenang-wenang, atau kepala geometris, 
,
Energi potensial tekanan cairan atau kepala piezometrik,,
adalah energi potensial cairan atau kepala hidrostatik,,
adalah energi kinetik fluida, atau kecepatan tinggi tekanan, .
Kepala piezometrik R dapat diukur dari vakum penuh p=0 atau, misalnya, dari tekanan lingkungan. Di kedua bagian persamaan, tekanan absolut atau tekanan pengukur harus diganti.
Asal energi adalah arbitrer, tetapi harus sama untuk kedua bagian persamaan.
7.3. Arti energi dari persamaan Bernoulli
Terdiri dari pernyataan hukum kekekalan energi mekanik total per satuan massa fluida tak termampatkan
a) dengan aliran potensial untuk setiap titik dalam ruang,
b) dengan pusaran - hanya di sepanjang garis arus pusaran dan dasar
Hukum ini kadang-kadang dirumuskan sebagai teorema tiga ketinggian.
Di bawah kondisi di atas, jumlah dari tiga ketinggian - geometris, piezometrik dan dinamis tetap tidak berubah.
Dalam hal ini, komponen-komponen energi total dapat saling berkonversi.
Harus diingat bahwa perubahan energi kinetik dari fluida yang tidak dapat dimampatkan di sepanjang pancaran elementer tidak dapat diatur secara sewenang-wenang: sesuai dengan persamaan kontinuitas, perubahan ini secara unik ditentukan oleh perubahan luas penampang saluran
Aliran dalam pancaran horizontal memiliki besar nilai praktis, itu diwujudkan dalam nozel mesin. Kami menulis persamaan Bernoulli untuk z= konstan
.
Jadi, peningkatan kecepatan fluida yang tidak dapat dimampatkan dalam pancaran elementer horizontal selalu disertai dengan penurunan tekanan, dan penurunan kecepatan selalu disertai dengan peningkatan tekanan hingga v= 0. Oleh karena itu, kepala dinamis banyak digunakan, seperti pasokan air ke sistem pendingin, penghancuran batu dll.
(Dokumen)
n1.doc
Isi.| pengantar | 2 |
| Bab I. Persamaan Bernoulli, fisis dan arti geometris | 4 |
| 1.1. Persamaan Bernoulli untuk tetesan cairan ideal | 4 |
| 1.2. Arti geometris dan energi dari persamaan Bernoulli untuk tetesan cairan ideal. | 7 |
| 1.3. Arti fisik dari persamaan Bernoulli. | 9 |
| 1.4 Persamaan Bernoulli untuk tetesan cairan nyata | 11 |
| 1.5. Persamaan Bernoulli untuk aliran fluida nyata | 13 |
| Bab II. Pompa sentrifugal K9-ON2Ts-6 20 OOPS | 14 |
| 2.1. Informasi Umum tentang produk | 14 |
| 2.2. Tujuan produk | 14 |
| 2.3. spesifikasi pompa | 14 |
| 2.4. Komposisi dan kelengkapan produk | 14 |
| 2.5. Perangkat dan prinsip operasi | 15 |
| 2.6. Menentukan Tindakan Keamanan | 16 |
| 2.7. Mempersiapkan produk untuk bekerja | 16 |
| 2.8. Prosedur pelaksanaan | 17 |
| 2.9. Pemeliharaan | 17 |
| 2.10. Rincian Pengepakan | 18 |
| 2.11. Sertifikat kemasan | 18 |
| 2.12. garansi pabrik | 18 |
| 2.13. Informasi tentang keluhan | 18 |
| 2.14. Kemungkinan malfungsi dan metode untuk menghilangkannya | 19 |
| Kesimpulan. | 21 |
| Daftar bibliografi. | 22 |
| Lampiran 1 | |
| Lampiran 2 | |
| Lampiran 3 | |
| Lampiran 4 | |
| bagian penyelesaian | |
Pengantar.
Hukum Bernoulli adalah konsekuensi dari hukum kekekalan energi untuk aliran stasioner yang ideal (yaitu, tanpa friksi internal) fluida tak termampatkan:
Kepadatan cair,
laju aliran,
Ketinggian di mana elemen fluida tersebut berada,
Tekanan pada titik dalam ruang di mana pusat massa elemen fluida yang ditinjau berada,
Percepatan gravitasi.
Konstanta di ruas kanan biasanya disebut head atau tekanan total, dan juga integral Bernoulli. Dimensi semua istilah adalah satuan energi per satuan volume cairan.
Relasi ini, yang dikembangkan oleh Daniel Bernoulli pada tahun 1738, dinamai persamaan Bernoulli menurut namanya. (Jangan bingung dengan persamaan diferensial Bernoulli.)
Untuk pipa horizontal h = 0 dan persamaan Bernoulli mengambil bentuk: 
.
Tekanan total terdiri dari tekanan berat (?gh), statis (p) dan dinamis.
Ini mengikuti dari hukum Bernoulli bahwa ketika penampang aliran berkurang, karena peningkatan kecepatan, yaitu tekanan dinamis, tekanan statis berkurang. Hukum Bernoulli juga berlaku untuk aliran laminar gas. Fenomena penurunan tekanan dengan peningkatan laju aliran mendasari pengoperasian berbagai jenis pengukur aliran (misalnya, tabung Venturi), pompa jet air dan uap.
Hukum Bernoulli berlaku di bentuk murni hanya untuk cairan yang viskositasnya nol, yaitu cairan yang tidak menempel pada permukaan pipa. Faktanya, secara eksperimental telah ditetapkan bahwa kecepatan cairan di permukaan tubuh yang kokoh hampir selalu tepat nol (kecuali dalam kasus pemisahan jet di bawah kondisi langka tertentu).
BabSaya. Persamaan Bernoulli, makna fisik dan geometrisnya
1.1. Persamaan Bernoulli untuk tetesan cairan ideal
Mari kita gunakan persamaan diferensial gerak
(1)
Kalikan persamaan pertama dengan dx, persamaan kedua dengan dy, dan persamaan ketiga dengan dz. 
(2)
Sebagai hasil dari menjumlahkan persamaan (2), kita memperoleh
(3)
Kami akan mempertimbangkan aliran, yang, di bawah gerakan tetap,
adalah lintasan gerak partikel. Dalam hal ini, dx, dy, dz akan menjadi
proyeksi jalur dasar dL yang dilalui oleh partikel dalam waktu dt,
itu. dx=u x dt, dy=u y dt, dz=u z dt. Substitusikan nilai-nilai ini ke ruas kiri persamaan
(3). Mengingat bahwa kecepatan total u 2 dinyatakan melalui komposisi-
u 2 = u x 2 + u y 2 + u z 2 sepanjang sumbu koordinat, kita tulis 
Di ruas kanan persamaan (3), ekspresi Xdx+Ydy+Zdz=dU – adalah diferensial total dari fungsi gaya U.
Karena dianggap gerak tetap, di mana tekanan hidrodinamik tidak bergantung pada waktu, maka trinomial dalam tanda kurung
persamaan (3) adalah diferensial total tekanan:
Jadi, persamaan (3) dapat direduksi menjadi bentuk:
(4)
Persamaan (4) menetapkan hubungan antara kecepatan u, tekanan p
dan fungsi gaya U untuk setiap bagian dari aliran cairan yang bergerak
Mengintegrasikan persamaan (4), kita memperoleh
(5)
Itu. untuk dua bagian dari jet dasar
(6)
Mempertimbangkan pribadi kasus ketika dari volumetrik eksternal (massa)
gaya yang bekerja pada fluida hanya gravitasi. Kemudian, fungsi gaya yang sesuai dengan gaya gravitasi dapat direpresentasikan sebagai berikut:
secara sederhana:
Substitusikan nilai U ke persamaan (6), diperoleh
(7)
Telah dicatat sebelumnya bahwa semua istilah terkait dengan satuan massa. Kami merujuk istilah persamaan (7) ke unit berat cairan, mengingat bahwa berat
satuan massa adalah g. Membagi ruas kiri dan kanan persamaan dengan g,
(8)
Ketergantungan (8) adalah persamaan Bernoulli untuk elemen dasar
tetesan cairan ideal, yang membuat hubungan antara kecepatan
gerak u, tekanan p dan posisi geometris bagian
menetes z. Persamaan ini pertama kali diperoleh oleh Daniel Bernoulli pada tahun 1738.
sebagai akibat dari penerapan hukum kekekalan pada fluida yang bergerak
energi. Ini memungkinkan Anda untuk memecahkan banyak tugas praktek hidrolika.
1.2. Geometris dan energikarti persamaan Bernoulli untuk tetesan cairan ideal.
Mari kita asumsikan bahwa pusat gravitasi dari bagian hidup filamen 1-1 dan 2–2
(Gbr. 1) terletak pada ketinggian z 1 dan z 2 dari bidang perbandingan 0-0 dan
bahwa tabung piezometrik terletak di pusat gravitasi ini. Yahudi-
tulang di setiap tabung akan naik ke ketinggian h i =p i /?g,
itu. dengan tinggi piezometrik. Dalam persamaan (8) z 1 dan z 2 (m) adalah ketinggian geometris dari pusat gravitasi dari bagian hidup yang sesuai dari sungai di atas bidang pembanding, istilah p 1 /?g dan p 2 /?g (m ) adalah ketinggian piezometrik yang sesuai dengan tekanan di pusat gravitasi tertentu. Suku ketiga dari persamaan u i 2 /2g (m) adalah kecepatan atau tekanan dinamis yang sesuai dengan kecepatan u i .
Sisihkan dari titik A segmen Aa, sama dengan tinggi piezometrik
p 1 /?g, dan dari titik B - segmen Bb, sama dengan p 2 /?g. Kemudian dari titik a dan b kita sisihkan
segmen aa / dan bb / sesuai dengan tekanan kecepatan u 1 2 /2g dan u 2 2 /2g.
Konstruksi serupa dapat dibuat untuk sejumlah bagian hidup yang diambil di sepanjang aliran dasar. Karena jumlah tiga suku u i 2 /2g, p i /?g dan z i
untuk cairan ideal adalah konstan sepanjang sumbu jet, maka simpul segmen vertikal aa / dan bb / terletak pada vertikal yang sama
jarak dari bidang perbandingan 0-0, dan simpul dari segmen ini harus terletak pada bidang horizontal yang sama, yang disebut tekanan
bidang 0 / –0/ . Dalam kasus fluida ideal, bidang tekanannya horizontal. Jika kita menghubungkan level cairan dengan mulus dalam tabung piezometrik, kita mendapatkan garis piezometrik p–p.
Jumlah dari ketiga ketinggian disebut u1087 kepala hidrodinamik total dan
dinotasikan H D. Oleh karena itu, head total adalah jumlah dari potensial H = z + p /?g dan kecepatan h ck = u 2 / 2g head, mis.
1.3. Arti fisik dari persamaan Bernoulli.
Perhatikan sebuah partikel fluida bermassa dm yang bergerak sepanjang garis arus. Mari kita tentukan nilai energi total yang dimiliki oleh sebuah partikel pada bagian 1-1 dan 2-2.
Energi total adalah jumlah dari kinetik dan potensial
energi. Energi kinetik pada bagian 1-1 sama dengan u 2 dm/2. Energi potensial sehubungan dengan bidang perbandingan 0-0 sama dengan produk
berat partikel ke ketinggian kenaikannya di atas bidang ini z 1 gdm . Pada bagian 1-1, partikel akan dinaikkan ke ketinggian z 1 + p 1 /?g, di mana p 1 /?g adalah ketinggian yang sesuai dengan tekanan yang akan menaikkan partikel ini, misalnya, dalam
tabung piezometrik. Pada bagian 2–2, partikel akan dinaikkan ke ketinggian z 2 + p 2 /?g. Jadi, pada penampang 1-1, partikel memiliki potensial
energi gdm (z 1 + p 1 /?g). Demikian pula, di bagian 2–2 gdm (z 2 + p 2 /?g).
Maka energi total dE pada penampang akan sama dengan:
(9)
Membagi Persamaan (9) suku demi suku dengan berat gdm, kita menentukan energi total fluida per satuan beratnya, yaitu. energi spesifik de.
(10)
Dalam (10) u 1 2 /2g dan u 2 2 /2g adalah energi kinetik spesifik; p 1 /?g dan p 2 /?g
adalah energi potensial spesifik dari tekanan; z 1 dan z 2 adalah energi potensial spesifik dari posisi partikel di bagian 1-1 dan 2-2, masing-masing.
Menurut persamaan Bernoulli, jumlah dari tiga besaran yang ditunjukkan adalah konstan, yang mengarah ke persamaan: de1= de2.
Bagian 1-1 dan 2–2 diambil secara sewenang-wenang, jadi
(11)
Jadi, jumlah ketiga suku persamaan Bernoulli adalah jumlah dari tiga energi spesifik: energi kinetik spesifik, potensial spesifik
energi tekanan dan energi potensial spesifik posisi. Untuk
Untuk cairan ideal, jumlah tiga energi spesifik sepanjang aliran elementer adalah konstan.
Secara umum, persamaan Bernoulli adalah ekspresi khusus untuk
baru hukum fisika konservasi Energi.
1.4 Persamaan Bernoulli untuk tetesan cairan nyata
Jika alih-alih fluida ideal yang kita anggap nyata, maka persamaan Bernoulli harus berubah secara signifikan. Pada
Dalam gerakan fluida nyata, energi spesifik total atau kepala akan berkurang dalam arah gerakan. Alasan untuk ini adalah biaya energi yang tak terelakkan untuk mengatasi resistensi terhadap gerakan, karena
gesekan internal dalam cairan kental (yaitu nyata). Ini berarti bahwa untuk aliran cairan nyata, energi spesifik total pada bagian 1-1 akan selalu lebih besar dari total energi spesifik pada bagian 2-2 berikut dengan nilai kehilangan energi yang ditunjukkan, dan persamaan Bernoulli oleh karena itu mengambil bentuk:
Sama seperti tiga suku di sisi kiri persamaan ini dan tiga suku pertama di sisi kanannya masing-masing mewakili energi total fluida di bagian 1-1 dan 2-2, jadi nilai h / adalah ukuran
energi yang hilang untuk mengatasi hambatan ketika bergerak di antara bagian yang ditunjukkan. Sesuai dengan kerugian spesifik ini
head energi disebut head loss antara bagian 1-1 dan 2-2. PADA
menurut ini, grafik persamaan Bernoulli untuk tetesan nyata
cair (Gbr. 2) akan berbeda dari grafik serupa untuk cairan ideal.
Karena dalam kasus cairan nyata, total head
menurun sepanjang aliran ke arah gerakan, garis tekanan ditampilkan bukan sebagai garis lurus horizontal (seperti dalam kasus cairan ideal), tetapi
beberapa kurva 0 / –0/ . Untuk mengkarakterisasi gerak real kental
cairan menggunakan konsep: hidrolik dan piezometrik
gradien aliran. Kemiringan hidrolik i adalah penurunan total
kepala, mengacu pada satuan panjang, diukur sepanjang tetesan. Rata-rata
kemiringan hidrolik di bagian antara dua bagian 1-1 dan 2-2 ditentukan sebagai berikut:
Kemiringan piezometrik ip adalah perubahan potensial
kepala per satuan panjang.
(14)
Lereng i dan i p adalah besaran abstrak yang tidak berdimensi.
1.5. Persamaan Bernoulli untuk aliran fluida nyata
Mari kita turunkan persamaan Bernoulli untuk aliran tetap dari fluida kental (nyata), yang terdiri dari satu set pancaran elementer.
Kami menggunakan persamaan (7) untuk aliran dasar.
Karena diasumsikan bahwa aliran terdiri dari satu set elemen dasar
menetes, maka persamaan Bernoulli untuk seluruh aliran dapat diperoleh
dengan menjumlahkan (mengintegrasikan) energi total dari semua pancaran dasar yang membentuk aliran, dan kehilangan energi yang terjadi di dalamnya.
Mengintegrasikan persamaan (13) di atas bagian aliran bebas, kita memperoleh persamaan Bernoulli untuk aliran fluida nyata.
(15)
Seolah-olah dengan meningkatkan tetesan dasar hingga ukuran seluruh aliran,
kami telah menetapkan bahwa persamaan Bernoulli untuk seluruh aliran cairan kental serupa konstruksinya dengan persamaan Bernoulli untuk aliran elementer.
Catatan perbedaan penting. Energi kinetik spesifik atau kepala kecepatan dalam persamaan Bernoulli untuk aliran fluida nyata dihitung dari kecepatan rata-ratav gerakan cairan. Elemen baru di
kasus ini adalah koefisien energi kinetik? (Koefisien Coriolis), yang nilainya tergantung pada tingkat ketidakrataan
distribusi kecepatan di atas bagian aliran yang hidup. Mereka benar
nilai energi kinetik saat menentukannya dengan kecepatan rata-rata v di bagian hidup yang sesuai 1-1 dan 2-2. Koefisien?
bertekad secara empiris berdasarkan pengukuran khusus kecepatan dalam berbagai titik aliran fluida. Untuk aliran laminar di
pipa bulat?=2.0, dan untuk turbulen (dikembangkan)?=1.05…1.1.
Persamaan (15) adalah persamaan Bernoulli untuk seluruh aliran fluida nyata. Dalam hal ini, jumlah ketiga sukunya adalah jumlah dari tiga energi spesifik (m) dari seluruh aliran fluida kental di bagian 1-1 dan 2-2, di mana
V 2 /2g adalah energi kinetik spesifik aliran; p/?g adalah energi potensial spesifik dari tekanan; z adalah energi spesifik posisi; h - kerugian
energi yang terjadi selama pergerakan fluida nyata (kental) dari bagian pertama ke bagian kedua.
Seperti yang telah disebutkan, energi spesifik dalam hidrolika disebut head (m), sehingga persamaan Bernoulli dalam interpretasi geometris
dapat direpresentasikan sebagai berikut: H D1 \u003d H D2 + h, di mana H D1 -
total head aliran di bagian 1-1; H D2 - total head aliran di bagian
2–2; h adalah head loss antara bagian 1-1 dan 2-2.
BabII. Pompa sentrifugal K9-ON2Ts-6 20 OOPS
2.1. Informasi umum tentang produk
2.1.1. Pompa sentrifugal K9-ON2Ts-6/20.
Tanggal pengeluaran 20.04.94
Pabrikan: Pabrik pembuatan instrumen.
Nomor pabrik_ 22
________
2.2. Tujuan produk
2.2.1. Pompa dirancang untuk memompa susu dan susu yang serupa dalam viskositas, densitas, dan aktivitas kimia produk makanan suhu tidak lebih tinggi dari 90 ° C.
2.3. Spesifikasi Pompa
2.3.1 Pompa harus dioperasikan dalam kisaran 30% hingga 130% dari aliran pengenal (Lampiran 3).
2.3.2Pemasangan dan dimensi keseluruhan ditentukan dalam Lampiran 1.
2.4. Komposisi dan kelengkapan produk
2.4.1. Komponen utama unit dan suku cadang pompa:
Blok pompa;
Motor listrik;
Casing bermotor.
2.4.2. Set pengiriman mencakup item berikut:
pompa;
paspor;
Suku cadang.
2.4.3. Suku cadang:
paking-2 pcs.-KZhRU.754175.001;
paking-1-pc.-KZhRU.754175.002;
paking - 1 pc - KZhRU.754175.003;
4) cincin -1 buah - KZhRU.754176.003-01;
cincin-2 buah - KZhRU.754176.003-02;
cincin -1 buah - KZhRU.754176.003-04;
cincin -1 buah - 054-058-25-2-2 GOST 18829-73.
penarik-1 pc.-KZhRU-296454.001.
2.5. Perangkat dan prinsip operasi
2.5.1. Desain pompa diberikan dalam Lampiran 2. Pompa terdiri dari selubung 1, penutup 2, impeler 3 yang dipasang pada poros 4 dengan fairing 5. Kekencangan pompa di sepanjang garis poros dipastikan oleh mekanik seal 6. Casing 1 memiliki dua fitting 7 dan 8 untuk saluran masuk dan keluar air pendingin yang mengalir ke mechanical seal. Cangkir 9 dengan tabung 10 dan fitting 11 dihubungkan ke fitting 8 untuk mengontrol aliran air pendingin ke segel mekanis.
Housing 1, cover 2, impeller 3 terbuat dari stainless steel tipe 12X18H10T. Di bagian bawah bodi 1 ada lubang pembuangan A untuk menghilangkan kebocoran produk yang dipompa melalui segel 6.
2.5.2 Pompa digerakkan oleh motor listrik 12 melalui batang puntir 13 yang dipasang di rongga poros 4. Motor listrik 12 dilindungi oleh selubung 14 dari percikan air selama pencucian peralatan.
2.5.3 Pompa dipasang secara horizontal pada penyangga 15, yang memungkinkan penyesuaian ketinggiannya.
2.5.4. Sebelum memulai pompa, perlu untuk menghubungkan selang untuk memasok dan mengeluarkan air pendingin ke fitting 7 dan 11, memasok air ke seal 6 melalui fitting 7 dan mengontrol kebocorannya (20-40 tetes per menit) yang berasal dari tabung 10 ke cangkir 9.
2.5.6 Media yang dipompa oleh pompa (susu atau produk lainnya) disuplai ke suction
pipa 16 dan dibuang dari pipa tekanan 17.
2.5.7 Sambungan fase motor harus memastikan arah putaran impeller 3 searah panah pada penutup 2.
2.6. Menentukan Tindakan Keamanan
2.6.1Sebelum menghidupkan pompa, rumah motor perlu dibumikan. Resistansi loop tanah tidak boleh lebih dari 4 ohm.
2.6.2 Saat pompa bekerja dan di bawah tekanan, tidak ada perbaikan yang diperbolehkan.
2.6.3 Saat melakukan pekerjaan perbaikan, motor listrik harus benar-benar diputuskan dari sumber arus listrik.
2.7. Mempersiapkan produk untuk bekerja
2.7.1 Sebelum pemasangan, perlu dilakukan pengukuran tahanan isolasi belitan motor. Jika kurang dari 5 MΩ, motor harus disimpan di ruangan yang hangat dan kering dan tahanan isolasi harus diukur kembali.
2.7.2 Mengardekan motor dan pompa.
2.7.3 Motor listrik dihubungkan ke jaringan dengan kabel empat kawat, yang bagian dan mereknya harus sesuai dengan tegangan dan daya motor listrik. Kabel harus terlindung dari kerusakan mekanis,
Perlengkapan start motor listrik harus dilindungi dari beban lebih dan hubung singkat.
2.7.4. Las pipa hisap dan pipa pembuangan ke pipa cabang 16, 17 (Lampiran 2).
Untuk mencegah beban yang tidak dapat diterima pada pompa, pipa yang terhubung
Itu harus dibawa ke nozel pompa tanpa distorsi. Ketegaran sumbu yang diizinkan antara nozel pompa dan pipa yang terhubung adalah -1°.
2.7.5. Untuk mengisi rumah pompa dan pipa hisap dengan cairan sebelum start-up, perangkat pengisian dapat dipasang pada pipa pembuangan. Perangkat priming tidak dipasok oleh produsen pompa.
Tidak diperbolehkan memasang perangkat kontrol pada saluran hisap. Aliran harus diatur dengan pelambatan dengan memasang perangkat kontrol pada cabang pelepasan pompa. Kebocoran udara ke bagian aliran pompa tidak diperbolehkan.
2.7.6. Hubungkan selang untuk memasok cairan pendingin ke mechanical seal ke fitting 7. Untuk mengalirkan air pendingin dari mechanical seal, sambungkan selang ke fitting 11.
2.8. Prosedur pelaksanaan
2.8.1. Sebelum memulai pompa, perlu untuk membuka katup pada pipa untuk memasok pendingin ke segel dan memastikan bahwa cairan melewati segel melalui kebocoran dari tabung 10 ke cangkir 9 (Lampiran 2). Jumlah kebocoran adalah 20-40 tetes per menit.
2.8.2. Isi rumah pompa dan saluran hisapnya dengan produk yang dipompa.
2.8.3. Mulai pompa.
2.9. Pemeliharaan
2.9.1. Untuk memastikan pengoperasian segel mekanis yang andal, perlu untuk memantau pasokan cairan pendingin ke sana. Itu harus dalam kisaran 20-40 tetes per menit.
2.9.2. Kondisi teknis segel mekanis diperiksa dengan jumlah media yang dipompa yang berasal dari lubang drainase. A (Lampiran 2). Jumlah yang diizinkan - tidak lebih dari 10 tetes per menit.
2.9.3. Jika kebocoran media yang dipompa melalui segel melebihi batas yang diijinkan, perlu mengganti gasket karet di segel (Lampiran 4), jika ini tidak menghilangkan kebocoran, maka segel harus diganti.
2.9.4. Mengganti segel dilakukan dalam urutan berikut: lepaskan pompa dari pipa hisap, lepaskan penutup 2 (Lampiran 2), buka tutup fairing 5, lepaskan roda 3, bongkar segel menggunakan penarik KZhRU.296454.001 (Lampiran 5 ).
Untuk membongkar seal menggunakan penarik, perlu untuk menyelaraskan tonjolan DAN pada badan penarik (Lampiran 10) dengan alur di lengan segel, kemudian putar badan penarik 90 ke arah yang sewenang-wenang sehingga tonjolan-tonjolan itu. bodi masuk alur E di lengan segel, kemudian, putar sekrup searah jarum jam (bila dilihat dari sisi pipa saluran masuk), kencangkan segel dari rumah pompa.
Pompa dirakit dengan urutan sebagai berikut: pasang segel di buritan pompa 1 (Lampiran 2), pasang impeller 3 pada poros pompa sehingga tanda pada hub roda bertepatan dengan tanda di ujung poros , kencangkan fairing 5, pasang penutup 2. Saat memasang seal sejajarkan alur K di rumah seal dengan pin di rumah pompa (Lampiran 10).
PERHATIAN.
1. Saat mengganti segel, penggunaan gasket karet bekas tidak diperbolehkan.
2. Sebelum memasang segel, gasket karet harus dilumasi dengan lemak hewani.
2.10. Rincian Pengepakan
2.10.1. Pompa dikirim dalam wadah pengiriman.
2.10.2. Kemasan memastikan keamanan pompa selama penyimpanan selama 2 tahun di gudang atau di platform di bawah kanopi.
2.11. Sertifikat kemasan
Pompa sentrifugal K9-ON2Ts-6/20 nomor pabrik 22
(nama produk) (sebutan)
Dikemas sesuai dengan persyaratan yang ditetapkan oleh dokumentasi desain.
2.12. garansi pabrik
2.12.1 Masa garansi unit pompa adalah 18 bulan sejak tanggal commissioning, tetapi tidak lebih dari 3,5 tahun sejak tanggal pengiriman oleh pabrikan.
2.12.2 Bila pompa dengan umur simpan lebih dari 12 bulan dioperasikan, semua produk karet yang termasuk di dalamnya harus diganti.
waktu dan tempat pembuatan akta;
alamat pasti penerima pompa (pos atau kereta api);
merek, nomor seri dan tanggal penerimaan pompa;
tanggal pemasangan pompa;
syarat Penggunaan;
jam operasi pompa (dalam jam) sejak diterimanya;
Detil Deskripsi malfungsi dan cacat yang muncul, menunjukkan keadaan di mana mereka ditemukan;
informasi tentang perbaikan pompa (jika ada);
nama dan kedudukan orang-orang yang membuat akta itu.
2.14. Kemungkinan malfungsi dan metode untuk menghilangkannya
| Jenis kesalahan | Kemungkinan penyebab | Metode eliminasi |
| 1. Pompa tidak memompa produk | Formasi kunci udara Pompa dipasang di atas level cairan yang dipompa | Hilangkan kunci udara, isi pompa dengan produk yang dipompa. Kurangi ketinggian pemasangan Ganti poros pompa dan batang torsi |
| 2. Pemompaan cairan tidak merata | Udara memasuki jalur hisap | Hilangkan sesak. Kurangi ketinggian pemasangan |
| 3. Pompa tidak mengembangkan tekanan | Roda berputar dalam arah sebaliknya | Tukar dua fase pada motor listrik Kurangi panjang dan jumlah siku garis hisap |
| 4. Peningkatan kebisingan di kabin kerja pompa | Resistensi yang hebat garis hisap Pompa dipasang tinggi di atas level cairan yang dipompa Dipukul oleh orang luar objek ke dalam ruang kerja pompa | Kurangi panjang dan jumlah tikungan garis hisap, Kurangi ketinggian pemasangan. |
| 5. Meningkatkan suhu rumah pompa di area bantalan pendukung di atas 85 ° C | Penghancuran sangkar bantalan | Ganti bantalan |
| 6. Tingkatkan getaran pompa | Penghancuran pemisah bantalan, batang torsi menggosok roda ke badan atau penutup di segel labirin | Bongkar pompa, ganti bagian yang aus |
Kesimpulan.
Berdasarkan persamaan Bernoulli, sejumlah perangkat telah dirancang, seperti:
sebagai meter air Venturi: perangkat yang menyediakan penyempitan lokal aliran cairan, gas atau uap; digunakan untuk mengukur aliran atau kecepatan aliran. Laju aliran berubah, menyebabkan perubahan tekanan; mengakibatkan penurunan tekanan ( P 2 -P 1 ), yang secara unik terkait dengan laju aliran dan laju aliran. Tekanan diukur dengan pengukur tekanan diferensial. Kesalahan pengukuran V.t adalah 2-10%;
pompa jet air: perangkat yang terdiri dari dua tabung - bagian dalam dan luar, diletakkan di keran air, yang memungkinkan untuk mendapatkan penjernihan udara di tabung bagian dalam dengan semburan air yang mengalir melalui tabung luar;
ejector: perangkat hidrolik di mana energi kinetik ditransfer dari satu media yang bergerak dengan lebih cepat, ke yang lain. Ejektor, yang bekerja sesuai dengan hukum Bernoulli, menciptakan tekanan yang berkurang dari satu media di bagian yang menyempit, yang menyebabkan pengisapan ke aliran media lain, yang kemudian dipindahkan dan dipindahkan dari tempat pengisapan oleh energi media pertama. ; karburator mesin piston, dll.
Daftar bibliografi.
Hidraulik, mesin hidraulik, dan penggerak hidraulik: Buku teks untuk universitas teknik / Bashta T. M., Rudnev S. S., Nekrasov B. B., dan lainnya - edisi ke-2, Revisi. - M.: Mashinostroenie, 1992. - 423 hal.
Pavlov K. F., Romankov P. G., Noskov A. A. contoh dan tugas selama proses dan perangkat teknologi kimia: tutorial untuk universitas, ed. anggota - koreksi Akademi Ilmu Pengetahuan Rusia P. G. Romankova. - Edisi ke-12, stereotip. Dicetak ulang dari edisi 1987. M.: LLC TID "Aliansi", 2005. - 576 hal.
Proses Dasar dan Aparatur Teknologi Kimia: Manual Desain / G. S. Borisov, V. P. Brykov, Yu. I. Dytnersky dan lainnya, ed. Yu. I. Dytnersky, edisi ke-4, stereotip. M.: LLC ID "Aliansi", 2008 - 496 hal.
Gambar dimensi
Lampiran 2
Karakteristik tekanan dan energi pompa K9-ON2Ts - 6/20
Lampiran 3 
| Nama | Penamaan | pos. |
| bantalan | KJRU. 754 175,004 | 1 |
| bantalan | KJRU. 754 175,002, | 2 |
| bantalan | KJRU. 754 175,003 | 3 |
| Cincin | 054-058-25-2-2 | 4 |
| GOST 18829-73 |
Lampiran 4
Lembaga Pendidikan Otonomi Negara Federal Pendidikan Profesional Tinggi "Universitas Federal Ural
dinamai Presiden pertama Rusia Yeltsin B.N.
Proyek kursus di hidrolika
Dasar-dasar hidrolika. mesin hidrolik.
Evaluasi proyek ____________
Lengkap:
Mahasiswa Prokhorov K.V.
Manajer proyek:
Khomyakova T.V.
persamaan Bernoulli Saya
persamaan Bernoulli
persamaan diferensial orde 1 berbentuk: dy/dx + py = Qy α ,
di mana P, Q- diberikan fungsi kontinu dari x; α -
bilangan konstan. Pengenalan fungsi baru z = y --+1 B. di. direduksi menjadi persamaan diferensial linier (Lihat Persamaan Diferensial Linier) sehubungan dengan z. Huuu. dipertimbangkan oleh J. Bernoulli pada tahun 1695, metode solusi diterbitkan oleh I. Bernoulli pada tahun 1697. persamaan dasar hidrodinamika (Lihat Hidrodinamika) ,
mengikat (untuk aliran tetap) kecepatan fluida yang mengalir v, tekanan di dalamnya R dan tinggi h lokasi volume kecil cairan di atas bidang referensi. Huuu. diturunkan oleh D. Bernoulli pada tahun 1738 untuk tetesan cairan ideal tak termampatkan dengan kerapatan konstan , yang berada di bawah aksi gravitasi saja. Dalam hal ini B. di. seperti: v2 / 2 + tolongρ + gh= konstan, di mana g- percepatan gravitasi. Jika persamaan ini dikalikan dengan ,
maka suku ke-1 adalah energi kinetik satuan volume cairan, dan 2 suku lainnya - energi potensialnya, yang sebagian disebabkan oleh gravitasi (suku terakhir persamaan), dan bagian lainnya - tekanan p. Huuu. menyatakan hukum kekekalan energi dalam bentuk ini. Jika energi dari satu jenis, misalnya, kinetik, meningkat di sepanjang aliran cairan, maka energi potensial berkurang dengan jumlah yang sama. Oleh karena itu, misalnya, ketika aliran yang mengalir melalui pipa menyempit, ketika kecepatan aliran meningkat (karena jumlah cairan yang sama melewati bagian yang lebih kecil dalam waktu yang sama seperti melalui bagian yang lebih besar), tekanan yang sesuai berkurang di dalamnya (ini adalah prinsip pengoperasian pengukur aliran Venturi). Dari B. di. sejumlah konsekuensi penting mengikuti. Misalnya, ketika cairan mengalir keluar dari bejana terbuka di bawah aksi gravitasi ( Nasi. satu
) dari B. di. berikut: v 2 /2g = jam atau yaitu kecepatan fluida di outlet sama dengan untuk jatuh bebas partikel cair dari ketinggian h. Jika aliran fluida seragam, yang kecepatan v 0 dan tekanan p 0 ,
menghadapi rintangan di jalannya Nasi. 2
), kemudian tepat di depan rintangan ada arus balik - perlambatan aliran; di tengah daerah terpencil, di titik kritis, kecepatan aliran adalah nol. Dari B. di. maka tekanan pada titik kritis p 1 = p 0 + ρ v 2 0 /2. Kenaikan tekanan pada titik ini, sama dengan p 1 -p 0 = ρ v 2 0 /2, disebut tekanan dinamis, atau head kecepatan. Dalam tetesan cairan nyata, energi mekaniknya tidak kekal sepanjang aliran, tetapi dihabiskan untuk kerja gaya gesekan dan dihamburkan dalam bentuk energi panas; oleh karena itu, ketika B. at. Untuk cairan nyata, kerugian drag harus diperhitungkan. Huuu. Memiliki sangat penting dalam hidrolika (Lihat Hidraulik) dan hidrodinamika teknis: digunakan dalam perhitungan pipa, pompa, dalam memecahkan masalah yang berkaitan dengan filtrasi, dll. Persamaan Bernoulli untuk medium dengan kerapatan variabel R bersama-sama dengan persamaan invariabilitas massa dan persamaan keadaan adalah dasar dari dinamika gas (Lihat dinamika gas). Lit.: Fabrikant N.Ya., Aerodinamika, bagian 1-2, L., 1949-64; Uginchus A. A., Hidrolik, mesin hidrolik dan dasar-dasar pasokan air pertanian, K.-M., 1957, ch. v.
Besar ensiklopedia soviet. - M.: Ensiklopedia Soviet. 1969-1978 .
Lihat apa itu "persamaan Bernoulli" di kamus lain:
- (Bernoulli integral) dalam hydroaeromechanics (dinamai ilmuwan Swiss D. Bernoulli), salah satu yang utama. persamaan hidromekanika, yang untuk gerak tetap fluida ideal tak termampatkan dalam medan gravitasi seragam memiliki bentuk: di mana v… … Ensiklopedia Fisik
Menghubungkan kecepatan dan tekanan dalam aliran fluida tak termampatkan ideal pada aliran tetap. Persamaan Bernoulli menyatakan hukum kekekalan energi dalam fluida yang bergerak. Banyak digunakan dalam hidrolika dan hidrodinamika teknis. Disimpulkan oleh D. ... ... Kamus Ensiklopedis Besar
Dalam aero dan hidrodinamika, hubungan yang menghubungkan variabel gas atau hidrodinamik di sepanjang garis arus aliran barotropik stabil dari cairan atau gas ideal dalam medan potensial gaya tubuh F = grad(Π), di mana (Π) adalah potensial: (Π ) + V2/2 + … Ensiklopedia teknologi
Menghubungkan kecepatan dan tekanan dalam aliran fluida tak termampatkan ideal pada aliran tetap. Persamaan Bernoulli menyatakan hukum kekekalan energi dalam fluida yang bergerak. Banyak digunakan dalam hidrolika dan hidrodinamika teknis. Dilepaskan… … kamus ensiklopedis
Persamaan diferensial biasa orde 1 dimana. bilangan asli, bukan nol dan satuan. Persamaan ini pertama kali dipertimbangkan oleh J. Bernoulli. Pergantian B. pada. direduksi menjadi linier persamaan tak homogen pesanan pertama (lihat ... ... Ensiklopedia Matematika
persamaan Bernoulli Ensiklopedia "Penerbangan"
persamaan Bernoulli- dalam aero dan hidrodinamika - hubungan yang menghubungkan variabel gas atau hidrodinamik di sepanjang garis arus aliran barotropik [ρ = (p)] yang stabil dari cairan atau gas ideal dalam medan potensial gaya tubuh (F = -gradΠ, di mana —… … Ensiklopedia "Penerbangan"
- [dengan nama orang Swiss. ilmuwan D. Bernoulli (D. Bernoulli; 1700 1782)] salah satu yang utama. urnium hidrodinamika, menyatakan hukum kekekalan energi. 1) B. di. untuk SD (dengan kecil persilangan) tetesan cairan ideal: di mana p, RO dan v statis. ... ... Kamus besar ensiklopedis politeknik
Menghubungkan kecepatan dan tekanan dalam aliran fluida tak termampatkan ideal pada aliran tetap. Huuu. menyatakan hukum kekekalan energi dari fluida yang bergerak. Banyak digunakan dalam hidrolika dan teknik. hidrodinamika. Dibiakkan oleh D. Bernoulli pada tahun 1738 ... Ilmu pengetahuan Alam. kamus ensiklopedis
Persamaan Bernoulli, persamaan dasar hidrodinamika, menghubungkan (untuk aliran tunak) kecepatan fluida yang mengalir v, tekanan di dalamnya p dan ketinggian h dari lokasi volume kecil fluida di atas bidang referensi. Huuu. dibiakkan oleh D. Bernoulli di ... Ensiklopedia Besar Soviet
Buku
- Hidrodinamika, atau Catatan tentang Gaya dan Gerakan Cairan, D. Bernoulli. Buku ini akan diproduksi sesuai dengan pesanan Anda dengan menggunakan teknologi Print-on-Demand. Pada tahun 1738, karya terkenal Daniel Bernoulli "Hidrodinamika, atau Catatan tentang Gaya dan ...
