Tema 7
Pagsusuri at aplikasyon ng Bernoulli equation
1. Ang equation ng continuity sa haydrolika. Pagkonsumo.
2. Pagsusuri ng Bernoulli equation.
3. Enerhiya na kahulugan ng Bernoulli equation.
4. Limitasyon ng applicability ng Bernoulli equation.
5. Mga halimbawa ng aplikasyon ng Bernoulli equation.
5.1. Venturi flow meter.
5.2. Pagsukat ng bilis (Pitot tube).
5.3. cavitation.
5.4. Formula ng Toricelli.
6. Equation ng continuity sa haydrolika. Pagkonsumo.
7.1. Pagkonsumo. Continuity equation sa hydraulics
Isaalang-alang ang isang tuluy-tuloy na daloy sa pagitan ng mga live na seksyon 1,2 (Larawan 26).
kung saan - ang lugar ng buhay na seksyon, - ang average na bilis sa seksyon.
Sa pamamagitan ng malinaw na seksyon 2 sa panahong ito ang dami ng likidong dumadaloy palabas
kung saan ang lugar ng bukas na seksyon 2, ay ang average na bilis sa seksyon 2.
Dahil ang hugis ng volume 1-2 ay hindi nagbabago sa paglipas ng panahon, ang likido ay hindi mapipigil, ang dami ng likido ay dapat na katumbas ng dami ng dumadaloy palabas.
Samakatuwid, ang isa ay maaaring magsulat
Ang equation na ito ay tinatawag continuity equation.
Ito ay sumusunod mula sa continuity equation na
Ang mga average na bilis ay inversely proportional sa mga lugar ng kaukulang mga seksyon.
7.2. Pagsusuri ng Bernoulli equation
Isinulat namin ang equation ng Bernoulli para sa tuluy-tuloy na paggalaw ng isang perpektong compressible fluid sa ilalim ng kondisyon ng barotropy nito () sa larangan ng pwersa ng katawan.
,
pagsasama-sama na mayroon tayo
.
Para sa isang potensyal na daloy, ang Bernoulli equation constant ay pare-pareho para sa buong rehiyon ng daloy. Na may umiikot na galaw perpektong likido pare-pareho Sa sa Bernoulli integral preserves pare-pareho ang halaga para lamang sa isang ibinigay na linya ng puyo ng tubig, at hindi para sa buong espasyo, tulad ng sa isang irrotasyon na daloy.
Ang Bernoulli equation ay isa sa mga pangunahing sa fluid dynamics, dahil tinutukoy nito ang pagbabago sa mga pangunahing parameter ng daloy - presyon, bilis at taas ng likido.
Pagsamahin natin differential equation Bernoulli para sa end section ng trickle 1-2
.
Ang integral ay nagpapahayag ng gawain ng mga puwersa ng presyon upang ilipat ang isang kilo ng likido mula sa lugar 1 na may presyon R 1 hanggang area 2 na may presyon R 2 .
Ang halaga ng integral ay nagbabago depende sa uri ng proseso (thermodynamic) na ginagawa ng fluid, iyon ay, sa uri ng pagtitiwala .
Isipin mo proseso ng isobaric(Larawan 27)
Sa isang prosesong isochoric
Para sa isang incompressible fluid na may daloy na walang palitan gawaing mekanikal kasama panlabas na kapaligiran, nakukuha namin, para sa Bernoulli equation
,
o sa pamamagitan ng pagpaparami ng r
,
o paghahati sa pamamagitan ng rg
,
kung saan ang mga constant ay may mga sumusunod pisikal na kahulugan:
Sa ay ang kabuuang mekanikal na enerhiya ng isang kilo ng likido o buong ulo, ,
Ang kabuuang mekanikal na enerhiya ng isang likidong masa na may dami ng metro kubiko o buong ulo, o Pa. ,
- kabuuang mekanikal na enerhiya o buong ulo sa metro ng isang haligi ng likidong ito.
Ang lahat ng tatlong dami ay may parehong pisikal na kahulugan, alinman sa mga ito ay binibigyan ng pangalan buong ulo.
Ang mga bahagi ng kabuuang mekanikal na enerhiya ng isang likido ay pinakamalinaw na inilalarawan at sinusukat sa mga metro ng likidong haligi,
g z,rgz,z - potensyal na enerhiya likidong posisyon, na sinusukat mula sa isang arbitraryong piniling horizontal leveling plane, o geometric na ulo, 
,
Potensyal na enerhiya ng presyon ng likido o piezometric ulo,,
ay ang potensyal na enerhiya ng likido o hydrostatic na ulo,,
ay ang kinetic energy ng fluid, o mataas na bilis presyon, .
Piezometric na ulo R maaaring masukat mula sa buong vacuum p=0 o, halimbawa, mula sa presyon kapaligiran. Sa parehong bahagi ng pagkakapantay-pantay, dapat na palitan ang absolute o gauge pressure.
Ang pinagmulan ng enerhiya ay arbitrary, ngunit dapat ay pareho para sa parehong bahagi ng pagkakapantay-pantay.
7.3. Enerhiya na kahulugan ng Bernoulli equation
Binubuo sa pahayag ng batas ng konserbasyon ng kabuuang mekanikal na enerhiya sa bawat yunit ng masa ng isang hindi mapipigil na likido
a) na may potensyal na daloy para sa anumang punto sa espasyo,
b) na may isang puyo ng tubig - lamang sa kahabaan ng puyo ng tubig streamline at ang elementarya
Ang batas na ito ay minsang binabalangkas bilang theorem ng tatlong taas.
Sa ilalim ng mga kundisyon sa itaas, ang kabuuan ng tatlong taas - geometric, piezometric at dynamic ay nananatiling hindi nagbabago.
Sa kasong ito, ang mga bahagi ng kabuuang enerhiya ay maaaring mag-interconvert.
Dapat tandaan na ang pagbabago sa kinetic energy ng isang incompressible fluid sa kahabaan ng elementary jet ay hindi maaaring itakda nang basta-basta: alinsunod sa continuity equation, ang pagbabagong ito ay natatanging tinutukoy ng pagbabago sa cross-sectional area ng ang channel
Ang daloy sa isang pahalang na jet ay may malaki praktikal na halaga, ito ay natanto sa mga nozzle ng engine. Isinulat namin ang Bernoulli equation para sa z= const
.
Kaya, ang pagtaas sa bilis ng isang hindi mapipigil na likido sa isang pahalang na elementary jet ay palaging sinasamahan ng pagbaba ng presyon, at ang pagbaba sa bilis ay palaging sinasamahan ng pagtaas ng presyon hanggang sa. v= 0. Samakatuwid, ang dynamic na ulo ay malawakang ginagamit, tulad ng supply ng tubig sa sistema ng paglamig, pagkasira mga bato atbp.
(Dokumento)
n1.doc
Nilalaman.| Panimula | 2 |
| Kabanata I. Ang equation ni Bernoulli, ang pisikal at geometriko na kahulugan | 4 |
| 1.1. Ang equation ni Bernoulli para sa isang patak ng isang perpektong likido | 4 |
| 1.2. Geometric at enerhiya na kahulugan ng Bernoulli equation para sa isang patak ng perpektong likido. | 7 |
| 1.3. Ang pisikal na kahulugan ng Bernoulli equation. | 9 |
| 1.4 Ang equation ni Bernoulli para sa isang patak ng isang tunay na likido | 11 |
| 1.5. Ang equation ni Bernoulli para sa totoong daloy ng likido | 13 |
| Kabanata II. Centrifugal pump K9-ON2Ts-6 20 OOPS | 14 |
| 2.1. Pangkalahatang Impormasyon tungkol sa produkto | 14 |
| 2.2. Layunin ng produkto | 14 |
| 2.3. Mga pagtutukoy bomba | 14 |
| 2.4. Komposisyon at pagkakumpleto ng produkto | 14 |
| 2.5. Device at prinsipyo ng pagpapatakbo | 15 |
| 2.6. Pagtukoy sa Mga Panukala sa Seguridad | 16 |
| 2.7. Paghahanda ng produkto para sa trabaho | 16 |
| 2.8. Mga dapat gawain | 17 |
| 2.9. Pagpapanatili | 17 |
| 2.10. Mga Detalye ng Pag-iimpake | 18 |
| 2.11. Sertipiko ng packaging | 18 |
| 2.12. warranty ng tagagawa | 18 |
| 2.13. Impormasyon tungkol sa mga reklamo | 18 |
| 2.14. Posibleng mga pagkakamali at pamamaraan para sa kanilang pag-aalis | 19 |
| Konklusyon. | 21 |
| Listahan ng bibliograpiya. | 22 |
| Appendix 1 | |
| Annex 2 | |
| Annex 3 | |
| Appendix 4 | |
| Bahagi ng pag-areglo | |
Panimula.
Ang batas ni Bernoulli ay bunga ng batas ng konserbasyon ng enerhiya para sa isang perpektong nakatigil na daloy (iyon ay, nang walang panloob na alitan) hindi mapipigil na likido:
Densidad ng likido,
daloy ng rate,
Ang taas kung saan matatagpuan ang fluid element na isinasaalang-alang,
Ang presyon sa punto sa espasyo kung saan matatagpuan ang sentro ng masa ng likidong elemento na isinasaalang-alang,
Pagpapabilis ng grabidad.
Ang pare-pareho sa kanang bahagi ay karaniwang tinatawag na ulo o kabuuang presyon, at gayundin ang integral na Bernoulli. Ang dimensyon ng lahat ng mga termino ay isang yunit ng enerhiya sa bawat yunit ng dami ng likido.
Ang kaugnayang ito, na binuo ni Daniel Bernoulli noong 1738, ay pinangalanang Bernoulli equation pagkatapos niya. (Hindi dapat malito sa differential equation ni Bernoulli.)
Para sa isang pahalang na tubo h = 0 at ang Bernoulli equation ay kumukuha ng anyo: 
.
Ang kabuuang presyon ay binubuo ng timbang (?gh), static (p) at dynamic na presyon.
Ito ay sumusunod mula sa batas ni Bernoulli na habang bumababa ang cross section ng daloy, dahil sa pagtaas ng velocity, iyon ay, dynamic pressure, bumababa ang static pressure. Ang batas ni Bernoulli ay may bisa din para sa daloy ng laminar gas. Ang kababalaghan ng pagbaba ng presyon na may pagtaas sa rate ng daloy ay sumasailalim sa pagpapatakbo ng iba't ibang uri ng mga flow meter (halimbawa, isang Venturi tube), tubig at steam jet pump.
Ang batas ni Bernoulli ay may bisa sa purong anyo para lamang sa mga likido na ang lagkit ay zero, ibig sabihin, mga likidong hindi dumidikit sa ibabaw ng tubo. Sa katunayan, ito ay eksperimento na itinatag na ang bilis ng likido sa ibabaw matibay na katawan ay halos palaging eksaktong zero (maliban sa mga kaso ng jet separation sa ilalim ng ilang mga bihirang kondisyon).
Kabanataako. Ang equation ni Bernoulli, ang pisikal at geometric na kahulugan nito
1.1. Ang equation ni Bernoulli para sa isang patak ng isang perpektong likido
Gamitin natin ang mga differential equation ng paggalaw
(1)
I-multiply ang unang equation sa dx, ang pangalawa sa dy, at ang pangatlo sa dz. 
(2)
Bilang resulta ng pagdaragdag ng mga equation (2), nakukuha namin
(3)
Isasaalang-alang namin ang isang stream, na, sa ilalim ng tuluy-tuloy na paggalaw,
ay ang tilapon ng paggalaw ng butil. Sa kasong ito, ang dx, dy, dz ay magiging
projection ng elementarya na landas dL na dinadaanan ng mga particle sa oras dt,
mga. dx=u x dt, dy=u y dt, dz=u z dt. Palitan ang mga halagang ito sa kaliwang bahagi ng equation
(3). Isinasaalang-alang na ang kabuuang bilis u 2 ay ipinahayag sa pamamagitan ng komposisyon-
u 2 = u x 2 + u y 2 + u z 2 kasama ang mga coordinate axes, isinusulat namin 
Sa kanang bahagi ng equation (3), ang expression na Xdx+Ydy+Zdz=dU – ay ang kabuuang differential ng force function na U.
kasi itinuturing na steady motion, kung saan ang hydrodynamic pressure ay hindi nakasalalay sa oras, pagkatapos ay ang trinomial sa panaklong
equation (3) ay kabuuang pagkakaiba presyon:
Kaya, ang equation (3) ay maaaring bawasan sa anyo:
(4)
Ang equation (4) ay nagtatatag ng relasyon sa pagitan ng bilis u, presyon p
at force function U para sa anumang seksyon ng isang stream ng gumagalaw na likido
Pagsasama ng equation (4), nakuha namin
(5)
Yung. para sa alinmang dalawang seksyon ng elementarya stream
(6)
Isipin mo pribado ang kaso kapag mula sa panlabas na volumetric (mass)
pwersang kumikilos sa likido gravity lang. Pagkatapos, ang function ng puwersa na naaayon sa puwersa ng grabidad ay maaaring katawanin bilang mga sumusunod:
sa simpleng paraan:
Ang pagpapalit ng halaga ng U sa equation (6), makuha namin
(7)
Nabanggit kanina na ang lahat ng mga termino ay nauugnay sa isang yunit ng masa. Tinutukoy namin ang mga tuntunin ng equation (7) sa bigat ng yunit ng likido, na inaalala na ang timbang
ang yunit ng masa ay g. Hinahati ang kaliwa at kanang bahagi ng equation sa g,
(8)
Ang dependence (8) ay ang Bernoulli equation para sa elementarya
mga patak ng perpektong likido, na nagtatatag ng koneksyon sa pagitan ng bilis
motion u, pressure p at ang geometric na posisyon ng mga seksyon
tumutulo z. Ang equation na ito ay unang nakuha ni Daniel Bernoulli noong 1738.
bilang resulta ng paglalapat ng batas sa konserbasyon sa isang gumagalaw na likido
enerhiya. Pinapayagan ka nitong malutas ang marami mga praktikal na gawain haydrolika.
1.2. Geometric at masiglaang kahulugan ng Bernoulli equation para sa isang patak ng isang perpektong likido.
Ipagpalagay natin na ang mga sentro ng grabidad ng mga buhay na seksyon ng filament 1–1 at 2–2
(Larawan 1) ay matatagpuan sa taas z 1 at z 2 mula sa paghahambing na eroplano 0–0 at
na ang mga piezometric na tubo ay matatagpuan sa mga sentrong ito ng grabidad. Hudyo-
ang buto sa bawat tubo ay tataas sa taas h i =p i /?g,
mga. sa piezometric na taas. Sa equation (8) z 1 at z 2 (m) ay ang mga geometric na taas ng mga sentro ng grabidad ng kaukulang mga buhay na seksyon ng stream sa itaas ng paghahambing na eroplano, ang mga terminong p 1 /?g at p 2 /?g (m ) ay ang mga piezometric na taas na naaayon sa mga presyon sa ipinahiwatig na mga sentro ng grabidad. Ang ikatlong termino ng equation na u i 2 /2g (m) ay ang bilis o dinamikong presyon na naaayon sa bilis u i .
Itabi mula sa punto A ang segment na Aa, katumbas ng piezometric na taas
p 1 /?g, at mula sa punto B - segment Bb, katumbas ng p 2 /?g. Pagkatapos ay mula sa mga puntos na a at b ay nagtabi kami
mga segment aa / at bb / na tumutugma sa mga presyon ng bilis u 1 2 /2g at u 2 2 /2g.
Ang mga katulad na konstruksyon ay maaaring gawin para sa isang bilang ng mga buhay na seksyon na kinuha sa kahabaan ng elementarya batis. kasi kabuuan ng tatlong termino u i 2 /2g, p i /?g at z i
para sa isang perpektong likido ay pare-pareho sa kahabaan ng jet axis, kung gayon ang mga vertices ng mga vertical na segment aa / at bb / ay matatagpuan sa parehong vertical
mga distansya mula sa paghahambing na eroplano 0–0, at ang mga vertice ng mga segment na ito ay dapat na nasa parehong pahalang na eroplano, na tinatawag na presyon
eroplano 0 / –0 / . Sa kaso ng isang perpektong likido, ang eroplano ng presyon ay pahalang. Kung maayos nating ikinonekta ang mga antas ng likido sa mga piezometric tubes, makukuha natin ang piezometric line na p–p.
Ang kabuuan ng tatlong taas ay tinatawag na u1087 ang kabuuang hydrodynamic na ulo at
denoted H D. Samakatuwid, ang kabuuang ulo ay ang kabuuan ng potensyal na H = z + p /? g at ang bilis h ck = u 2 / 2g ulo, i.e.
1.3. Ang pisikal na kahulugan ng Bernoulli equation.
Isaalang-alang ang isang tuluy-tuloy na particle ng mass dm na gumagalaw sa isang streamline. Alamin natin ang halaga ng kabuuang enerhiya na taglay ng isang particle sa mga seksyon 1–1 at 2–2.
Ang kabuuang enerhiya ay ang kabuuan ng kinetic at potensyal
enerhiya. Ang kinetic energy sa seksyon 1–1 ay katumbas ng u 2 dm/2. Ang potensyal na enerhiya na may kinalaman sa 0–0 na paghahambing na eroplano ay katumbas ng produkto
bigat ng butil sa taas ng pagtaas nito sa itaas ng eroplanong ito z 1 gdm . Sa seksyon 1–1, ang particle ay itataas sa taas z 1 + p 1 /?g, kung saan ang p 1 /?g ay ang taas na tumutugma sa presyon na magtataas ng particle na ito, halimbawa, sa
piezometric tube. Sa seksyon 2–2, ang particle ay itataas sa taas z 2 + p 2 /?g. Kaya, sa cross section 1–1, ang particle ay may potensyal
enerhiya gdm (z 1 + p 1 /?g). Katulad nito, sa seksyong 2–2 gdm (z 2 + p 2 /?g).
Kung gayon ang kabuuang enerhiya dE sa mga cross section ay magiging katumbas ng:
(9)
Ang paghahati ng Eq. (9) termino sa pamamagitan ng termino sa pamamagitan ng timbang gdm, tinutukoy natin ang kabuuang enerhiya ng fluid sa bawat yunit ng timbang nito, i.e. tiyak na enerhiya de.
(10)
Sa (10) u 1 2 /2g at u 2 2 /2g ay ang tiyak na kinetic energy; p 1 /?g at p 2 /?g
ay ang tiyak na potensyal na enerhiya ng presyon; Ang z 1 at z 2 ay ang tiyak na potensyal na enerhiya ng posisyon ng particle sa mga seksyon 1–1 at 2–2, ayon sa pagkakabanggit.
Ayon sa Bernoulli equation, ang kabuuan ng tatlong ipinahiwatig na dami ay pare-pareho, na humahantong sa pagkakapantay-pantay: de1= de2.
Ang mga seksyon 1–1 at 2–2 ay kinukuha nang arbitraryo, kaya
(11)
Kaya, ang kabuuan ng tatlong termino ng equation ng Bernoulli ay ang kabuuan ng tatlong tiyak na enerhiya: tiyak na kinetic energy, tiyak na potensyal.
enerhiya ng presyon at tiyak na potensyal na enerhiya ng posisyon. Para sa
Para sa isang perpektong likido, ang kabuuan ng tatlong tiyak na enerhiya sa haba ng isang elementarya ay pare-pareho.
Sa pangkalahatan, ang Bernoulli equation ay isang espesyal na expression para sa
bago pisikal na batas pagtitipid ng enerhiya.
1.4 Ang equation ni Bernoulli para sa isang patak ng isang tunay na likido
Kung sa halip na isang perpektong likido ay isasaalang-alang natin ang isang tunay, kung gayon ang Bernoulli equation ay kailangang magbago nang malaki. Sa
Sa paggalaw ng isang tunay na likido, ang kabuuang tiyak na enerhiya o ulo nito ay bababa sa direksyon ng paggalaw. Ang dahilan para dito ay ang hindi maiiwasang halaga ng enerhiya upang mapagtagumpayan ang paglaban sa paggalaw, dahil sa
panloob na alitan sa isang malapot (i.e. tunay) na likido. Nangangahulugan ito na para sa isang stream ng isang tunay na likido, ang kabuuang tiyak na enerhiya sa seksyon 1–1 ay palaging mas malaki kaysa sa kabuuang tiyak na enerhiya sa sumusunod na seksyon 2–2 sa pamamagitan ng halaga ng ipinahiwatig na pagkawala ng enerhiya, at ang Bernoulli equation samakatuwid kumuha ng form:
Kung paanong ang tatlong termino sa kaliwang bahagi ng equation na ito at ang unang tatlong termino sa kanang bahagi nito ay kumakatawan sa kabuuang enerhiya ng fluid sa mga seksyon 1–1 at 2–2, ayon sa pagkakabanggit, kaya ang halaga h / ay isang sukat
nawala ang enerhiya upang malampasan ang paglaban kapag gumagalaw ito sa pagitan ng mga ipinahiwatig na seksyon. Naaayon sa tiyak na pagkawala na ito
Ang ulo ng enerhiya ay tinatawag na pagkawala ng ulo sa pagitan ng mga seksyon 1–1 at 2–2. AT
ayon dito, ang graph ng Bernoulli equation para sa trickle of real
likido (Larawan 2) ay mag-iiba mula sa isang katulad na graph para sa isang perpektong likido.
Dahil sa kaso ng isang tunay na likido ang kabuuang ulo
bumababa sa kahabaan ng stream sa direksyon ng paggalaw, ang linya ng presyon ay ipinapakita hindi bilang isang pahalang na tuwid na linya (tulad ng sa kaso ng isang perpektong likido), ngunit
ilang kurba 0 / –0 / . Upang makilala ang paggalaw ng isang malapot na tunay
ginagamit ng mga likido ang mga konsepto: haydroliko at piezometric
mga gradient ng daloy. Ang hydraulic slope i ay ang pagbagsak ng kabuuan
ulo, tinutukoy ang haba ng yunit, na sinusukat kasama ang patak. Katamtaman
ang haydroliko na slope sa seksyon sa pagitan ng dalawang seksyon 1–1 at 2–2 ay tinutukoy bilang mga sumusunod:
Ang piezometric slope i p ay ang pagbabago sa potensyal
ulo bawat yunit ng haba.
(14)
Ang mga slope i at i p ay abstract, walang sukat na dami.
1.5. Ang equation ni Bernoulli para sa totoong daloy ng likido
Kunin natin ang Bernoulli equation para sa isang tuluy-tuloy na daloy ng malapot (totoong) fluid, na binubuo ng isang set ng elementary jet.
Gumagamit kami ng equation (7) para sa elementary stream.
kasi ipinapalagay na ang daloy ay binubuo ng isang set ng elementarya
trickles, pagkatapos ay ang Bernoulli equation para sa buong daloy ay maaaring makuha
sa pamamagitan ng pagsusuma (pagsasama) ng kabuuang enerhiya ng lahat ng elementary jet na bumubuo sa daloy, at ang mga pagkawala ng enerhiya na naganap sa kanila.
Pagsasama ng equation (13) sa seksyon ng libreng daloy, nakuha namin ang equation ng Bernoulli para sa daloy ng isang tunay na likido.
(15)
Parang sa pagtaas isang patak ng elementarya hanggang sa laki ng isang buong batis,
naitatag namin na ang Bernoulli equation para sa isang buong daloy ng isang malapot na likido ay katulad sa pagbuo nito sa Bernoulli equation para sa isang elementary stream.
Tandaan mahalagang pagkakaiba. Ang tiyak na kinetic energy o velocity head sa Bernoulli equation para sa isang tunay na daloy ng fluid ay kinakalkula mula sa average na bilisv paggalaw ng likido. Bagong elemento sa
ang kasong ito ay ang kinetic energy coefficients? (Coriolis coefficient), ang halaga nito ay depende sa antas ng hindi pantay
pamamahagi ng mga bilis sa ibabaw ng buhay na seksyon ng daloy. Itinatama nila
ang halaga ng kinetic energy kapag tinutukoy ito sa pamamagitan ng average na bilis v sa kaukulang buhay na mga seksyon 1–1 at 2–2. Coefficient?
determinado empirically batay sa mga espesyal na sukat ng mga bilis sa iba't ibang puntos daloy ng likido. Para sa daloy ng laminar sa
mga bilog na tubo?=2.0, at para sa magulong (binuo)?=1.05...1.1.
Ang equation (15) ay ang Bernoulli equation para sa buong daloy ng isang tunay na likido. Sa kasong ito, ang kabuuan ng tatlong termino nito ay ang kabuuan ng tatlong tiyak na enerhiya (m) ng buong daloy ng malapot na likido sa mga seksyon 1–1 at 2–2, kung saan
Ang V 2 / 2g ay ang tiyak na kinetic energy ng daloy; p/?g ay ang tiyak na potensyal na enerhiya ng presyon; z ay ang tiyak na enerhiya ng posisyon; h - pagkalugi
enerhiya na naganap sa panahon ng paggalaw ng isang tunay (malapot) na likido mula sa unang seksyon hanggang sa pangalawa.
Tulad ng nabanggit na, ang tiyak na enerhiya sa haydrolika ay tinatawag na ulo (m), kaya ang mga equation ng Bernoulli sa geometric na interpretasyon
ay maaaring katawanin bilang mga sumusunod: H D1 \u003d H D2 + h, kung saan H D1 -
kabuuang daloy ng ulo sa seksyon 1–1; H D2 - kabuuang daloy ng ulo sa seksyon
2–2; h ay ang pagkawala ng ulo sa pagitan ng mga seksyon 1–1 at 2–2.
KabanataII. Centrifugal pump K9-ON2Ts-6 20 OOPS
2.1. Pangkalahatang impormasyon tungkol sa produkto
2.1.1. Centrifugal pump K9-ON2Ts-6/20.
Petsa ng isyu 20.04.94
Tagagawa: Halaman ng paggawa ng instrumento.
Numero ng pabrika_ 22
________
2.2. Layunin ng produkto
2.2.1. Ang bomba ay idinisenyo para sa pagbomba ng gatas at gatas na katulad ng lagkit, density at aktibidad ng kemikal produktong pagkain temperatura na hindi mas mataas sa 90°C.
2.3. Mga Detalye ng Pump
2.3.1 Ang bomba ay dapat patakbuhin sa hanay mula 30% hanggang 130% ng rate na daloy (Appendix 3).
2.3.2 Ang pag-install at pangkalahatang mga dimensyon ay tinukoy sa Appendix 1.
2.4. Komposisyon at pagkakumpleto ng produkto
2.4.1. Ang mga pangunahing bahagi ng mga yunit at bahagi ng bomba:
bloke ng bomba;
de-kuryenteng motor;
Casing ng motor.
2.4.2. Kasama sa set ng paghahatid ang mga sumusunod na item:
bomba;
pasaporte;
Mga ekstrang bahagi.
2.4.3. Mga ekstrang bahagi:
gasket-2 pcs.-KZhRU.754175.001;
gasket-1-pc.-KZhRU.754175.002;
gasket - 1 pc - KZhRU.754175.003;
4) singsing -1 piraso - KZhRU.754176.003-01;
singsing-2 piraso - KZhRU.754176.003-02;
singsing -1 piraso - KZhRU.754176.003-04;
singsing -1 piraso - 054-058-25-2-2 GOST 18829-73.
puller-1 pc.-KZhRU-296454.001.
2.5. Device at prinsipyo ng pagpapatakbo
2.5.1. Ang disenyo ng pump ay ibinigay sa Appendix 2. Ang pump ay binubuo ng isang casing 1, isang takip 2, isang impeller 3 na nakakabit sa shaft 4 sa pamamagitan ng isang fairing 5. Ang higpit ng pump sa kahabaan ng shaft line ay sinisiguro ng isang mekanikal seal 6. Ang casing 1 ay may dalawang fitting 7 at 8 para sa pumapasok at labasan na nagpapalamig na tubig na dumadaloy sa mechanical seal. Ang isang tasa 9 na may tubo 10 at isang angkop na 11 ay konektado sa angkop na 8 upang makontrol ang paglamig na tubig na dumadaloy sa mekanikal na selyo.
Ang housing 1, cover 2, impeller 3 ay gawa sa uri ng hindi kinakalawang na asero 12X18H10T. Sa ibabang bahagi ng katawan 1 mayroong isang butas ng kanal A upang alisin ang mga tagas ng pumped na produkto sa pamamagitan ng seal 6.
2.5.2 Ang bomba ay pinapatakbo ng isang de-koryenteng motor 12 sa pamamagitan ng isang torsion bar 13 na naka-install sa lukab ng baras 4. Ang de-koryenteng motor 12 ay pinoprotektahan ng isang pambalot 14 mula sa pag-splash ng tubig sa panahon ng paghuhugas ng kagamitan.
2.5.3 Ang bomba ay naka-install nang pahalang sa mga suporta 15, na nagpapahintulot sa pagsasaayos ng taas nito.
2.5.4. Bago simulan ang pump, kinakailangang ikonekta ang mga hose para sa pag-supply at pag-discharge ng cooling water sa mga fitting 7 at 11, supply ng tubig para i-seal ang 6 hanggang fitting 7 at kontrolin ang pagtagas nito (20-40 drops per minute) na nagmumula sa tube 10 hanggang cup 9.
2.5.6 Ang medium na nabomba ng pump (gatas o iba pang produkto) ay ibinibigay sa suction
pipe 16 at pinalabas mula sa pressure pipe 17.
2.5.7 Ang koneksyon ng mga phase ng motor ay dapat tiyakin ang direksyon ng pag-ikot ng impeller 3 sa direksyon ng arrow sa takip 2.
2.6. Pagtukoy sa Mga Panukala sa Seguridad
2.6.1Bago simulan ang pump, kinakailangang i-ground ang motor housing. Ang paglaban ng ground loop ay dapat na hindi hihigit sa 4 ohms.
2.6.2 Kapag ang bomba ay tumatakbo at nasa ilalim ng presyon, walang pagkukumpuni ang pinapayagan.
2.6.3 Kapag nagsasagawa ng pagkukumpuni, ang de-koryenteng motor ay dapat na ganap na naka-disconnect mula sa mga pinagmumulan ng electric current.
2.7. Paghahanda ng produkto para sa trabaho
2.7.1 Bago ang pag-install, kinakailangan upang sukatin ang paglaban ng pagkakabukod ng mga windings ng motor. Kung ito ay mas mababa sa 5 MΩ, ang motor ay dapat na itago sa isang mainit, tuyo na silid at ang insulation resistance ay dapat masukat muli.
2.7.2 I-ground ang motor at bomba.
2.7.3 Ang de-koryenteng motor ay konektado sa network gamit ang isang apat na kawad na cable, ang seksyon at tatak nito ay dapat tumutugma sa boltahe at kapangyarihan ng de-koryenteng motor. Ang cable ay dapat na hermetically na protektado mula sa mekanikal na pinsala,
Ang panimulang kagamitan ng de-koryenteng motor ay dapat na protektado laban sa mga labis na karga at mga maikling circuit.
2.7.4. Weld ang suction at discharge pipelines sa mga branch pipe 16, 17 (Appendix 2).
Upang maiwasan ang mga hindi katanggap-tanggap na pagkarga sa pump, ang mga konektadong pipeline
Dapat itong dalhin sa mga nozzle ng bomba nang walang mga pagbaluktot. Ang pinahihintulutang kink ng mga axes sa pagitan ng mga pump nozzle at ng mga konektadong pipeline ay -1°.
2.7.5. Upang punan ang pump housing at suction pipeline ng likido bago magsimula, maaaring mag-install ng filling device sa discharge pipeline. Ang priming device ay hindi ibinibigay ng tagagawa ng pump.
Hindi pinapayagang mag-install ng mga control device sa suction line. Ang daloy ay dapat na kinokontrol sa pamamagitan ng throttling sa pamamagitan ng pag-install ng mga control device sa discharge branch ng pump. Ang pagtagas ng hangin sa bahagi ng daloy ng bomba ay hindi pinapayagan.
2.7.6. Ikonekta ang mga hose para sa pagbibigay ng coolant sa mechanical seal sa fitting 7. Upang maubos ang cooling water mula sa mechanical seal, ikonekta ang hose sa fitting 11.
2.8. Mga dapat gawain
2.8.1. Bago simulan ang pump, kinakailangang buksan ang balbula sa pipeline para sa pagbibigay ng coolant sa seal at siguraduhin na ang likido ay dumadaan sa seal sa pamamagitan ng pagtagas mula sa tube 10 hanggang cup 9 (Appendix 2). Ang dami ng pagtagas ay 20-40 patak kada minuto.
2.8.2. Punan ang pump housing at ang suction line nito ng pumped product.
2.8.3. Simulan ang bomba.
2.9. Pagpapanatili
2.9.1. Upang matiyak ang maaasahang operasyon ng mechanical seal, kinakailangan upang subaybayan ang supply ng coolant dito. Dapat itong nasa hanay na 20-40 patak kada minuto.
2.9.2. Ang teknikal na kondisyon ng mechanical seal ay sinusuri ng dami ng pumped medium na nagmumula sa drainage hole. A (Appendix 2). Pinahihintulutang halaga - hindi hihigit sa 10 patak bawat minuto.
2.9.3. Kung ang pagtagas ng pumped medium sa pamamagitan ng seal ay lumampas mga pinapayagang limitasyon, kinakailangang palitan ang mga gasket ng goma sa selyo (Appendix 4), kung hindi nito maalis ang pagtagas, dapat palitan ang selyo.
2.9.4. Ang pagpapalit ng seal ay isinasagawa sa sumusunod na pagkakasunud-sunod: idiskonekta ang pump mula sa suction pipeline, alisin ang takip 2 (Appendix 2), i-unscrew ang fairing 5, alisin ang gulong 3, i-dismantle ang seal gamit ang KZhRU.296454.001 puller (Appendix 5). ).
Upang i-dismantle ang seal gamit ang isang puller, kinakailangan upang ihanay ang mga protrusions AT sa katawan ng puller (Appendix 10) na may mga grooves Г sa manggas ng seal, pagkatapos ay i-on ang puller body 90 tungkol sa isang arbitrary na direksyon upang ang mga protrusions At sa kanyang ipasok ng katawan ang uka E sa manggas ng selyo, pagkatapos, ipihit ang tornilyo sa pakanan (kapag tiningnan mula sa gilid ng tubo ng pumapasok), higpitan ang selyo mula sa pabahay ng bomba.
Ang pump ay binuo sa sumusunod na pagkakasunud-sunod: i-install ang seal sa popa ng pump 1 (Appendix 2), ilagay ang impeller 3 sa pump shaft upang ang marka sa wheel hub ay tumutugma sa marka sa dulo ng baras , higpitan ang fairing 5, i-install ang takip 2. Kapag ini-install ang seal align groove K sa seal housing gamit ang pin sa pump housing (Appendix 10).
PANSIN.
1. Kapag pinapalitan ang selyo, ang paggamit ng mga ginamit na gasket ng goma ay hindi pinapayagan.
2. Bago i-install ang selyo, ang mga gasket ng goma ay dapat na lubricated na may taba ng hayop.
2.10. Mga Detalye ng Pag-iimpake
2.10.1. Ang bomba ay inihahatid sa isang lalagyan ng pagpapadala.
2.10.2. Tinitiyak ng packaging ang kaligtasan ng bomba sa panahon ng pag-iimbak ng 2 taon sa mga bodega o sa isang plataporma sa ilalim ng canopy.
2.11. Sertipiko ng packaging
Centrifugal pump K9-ON2Ts-6/20 numero ng pabrika 22
(pangalan ng produkto) (pagtatalaga)
Naka-pack alinsunod sa mga kinakailangan na itinakda ng dokumentasyon ng disenyo.
2.12. warranty ng tagagawa
2.12.1 Ang panahon ng warranty ng pump unit ay 18 buwan mula sa petsa ng pag-commissioning, ngunit hindi hihigit sa 3.5 taon mula sa petsa ng pagpapadala ng tagagawa.
2.12.2 Kapag ang isang pump na may shelf life na higit sa 12 buwan ay pinaandar, lahat ng produktong goma na kasama dito ay dapat palitan.
oras at lugar ng pagguhit ng kilos;
ang eksaktong address ng tatanggap ng pump (postal o railway);
tatak, serial number at petsa ng pagtanggap ng pump;
petsa ng pag-install ng bomba;
mga Tuntunin ng Paggamit;
mga oras ng pagpapatakbo ng bomba (sa mga oras) mula noong natanggap ito;
Detalyadong Paglalarawan mga pagkakamali at mga depekto na lumitaw, na nagpapahiwatig ng mga pangyayari kung saan sila natuklasan;
impormasyon tungkol sa pagkumpuni ng bomba (kung mayroon man);
mga pangalan at posisyon ng mga taong gumawa ng kilos.
2.14. Posibleng mga pagkakamali at pamamaraan para sa kanilang pag-aalis
| Uri ng kasalanan | Malamang na Dahilan | Paraan ng Pag-aalis |
| 1. Ang pump ay hindi pumping ang produkto | Ang pagbuo ng air lock Ang pump ay naka-install sa itaas ng antas ng pumped liquid | Tanggalin ang air lock, punan ang pump gamit ang pumped product. Bawasan ang taas ng pag-install Palitan ang pump shaft at torsion bar |
| 2. Ang fluid pumping ay hindi pantay | Ang hangin na pumapasok sa linya ng pagsipsip | Tanggalin ang paninikip. Bawasan ang taas ng pag-install |
| 3. Ang bomba ay hindi nagkakaroon ng presyon | Ang gulong ay umiikot magkasalungat na daan | Magpalit ng dalawang phase sa isang de-koryenteng motor Bawasan ang haba at bilang ng mga siko ng suction line |
| 4. Tumaas na ingay sa gumaganang cabin ng bomba | Mahusay na pagtutol linya ng pagsipsip Ang pump ay naka-install nang mataas sa antas ng pumped liquid Tinamaan ng tagalabas bagay sa working chamber ng pump | Bawasan ang haba at bilang ng mga liko ng linya ng pagsipsip, Bawasan ang taas ng pag-install. |
| 5. Pagtaas ng temperatura ng pump housing sa lugar ng mga support bearings sa itaas 85 ° C | Pagkasira ng bearing cage | Palitan ang tindig |
| 6. Dagdagan ang vibration ng pump | Pagkasira ng bearing separator, torsion bar na pagkuskos ng gulong sa katawan o takip sa labyrinth seal | I-dismantle ang pump, palitan ang mga pagod na bahagi |
Konklusyon.
Batay sa equation ng Bernoulli, ang ilang mga aparato ay idinisenyo, tulad ng
bilang isang metro ng tubig ng Venturi: isang aparato na nagbibigay ng lokal na paghihigpit ng daloy ng isang likido, gas o singaw; ginagamit upang sukatin ang daloy o bilis ng daloy. Ang daloy ng rate ay nagbabago, na nagiging sanhi ng pagbabago sa presyon; na nagreresulta sa pagbaba ng presyon ( P 2 - P 1 ), na kakaibang nauugnay sa rate ng daloy at rate ng daloy. Ang presyon ay sinusukat gamit ang isang differential pressure gauge. Ang error sa pagsukat ng V. t. ay 2-10%;
water jet pump: isang aparato na binubuo ng dalawang tubo - panloob at panlabas, ilagay sa isang gripo ng tubig, na nagbibigay-daan upang makakuha ng isang rarefaction ng hangin sa inner tube na may isang jet ng tubig na dumadaloy sa panlabas na tubo;
ejector: isang hydraulic device kung saan inililipat ang kinetic energy mula sa isang medium na gumagalaw mas bilis, sa iba. Ang ejector, na gumagana ayon sa batas ng Bernoulli, ay lumilikha ng isang pinababang presyon ng isang daluyan sa makitid na seksyon, na nagiging sanhi ng pagsipsip sa daloy ng isa pang daluyan, na pagkatapos ay inilipat at tinanggal mula sa lugar ng pagsipsip ng enerhiya ng unang daluyan. ; piston engine carburetors, atbp.
Listahan ng bibliograpiya.
Hydraulics, hydraulic machine at hydraulic drive: Isang aklat-aralin para sa mga unibersidad sa engineering / Bashta T. M., Rudnev S. S., Nekrasov B. B., at iba pa - 2nd ed., Revised. - M .: Mashinostroenie, 1992. - 423 p.
Pavlov K. F., Romankov P. G., Noskov A. A. mga halimbawa at gawain sa kurso ng mga proseso at device teknolohiyang kemikal: Pagtuturo para sa mga unibersidad, ed. miyembro - corr. Russian Academy of Sciences P. G. Romankova. - 12th ed., stereotypical. Muling na-print mula sa 1987 na edisyon. M.: LLC TID "Alliance", 2005. - 576 p.
Mga Pangunahing Proseso at Apparatus ng Teknolohiyang Kemikal: Manwal ng Disenyo / G. S. Borisov, V. P. Brykov, Yu. I. Dytnersky at iba pa, ed. Yu. I. Dytnersky, ika-4 na ed., stereotypical. M.: LLC ID "Alliance", 2008 - 496 p.
Dimensional na pagguhit
Annex 2
Mga katangian ng presyon at enerhiya ng pump K9-ON2Ts - 6/20
Annex 3 
| Pangalan | Pagtatalaga | Pos. |
| pad | KJRU. 754 175.004 | 1 |
| pad | KJRU. 754 175.002, | 2 |
| pad | KJRU. 754 175.003 | 3 |
| singsing | 054-058-25-2-2 | 4 |
| GOST 18829-73 |
Appendix 4
Federal State Autonomous Educational Institution of Higher Professional Education "Ural Federal University
ipinangalan sa unang Pangulo ng Russia na si Yeltsin B.N.
Proyekto ng kurso sa haydrolika
Mga Batayan ng haydrolika. mga haydroliko na makina.
Pagsusuri ng proyekto ____________
Nakumpleto:
Ang mag-aaral na si Prokhorov K.V.
Tagapamahala ng proyekto:
Khomyakova T.V.
Bernoulli equation ako
Bernoulli equation
differential equation ng 1st order ng form: dy/dx + Py = Qy α ,
saan P, Q- binigay tuluy-tuloy na pag-andar mula sa x; α -
pare-parehong numero. Pagpapakilala ng isang bagong function z = y --α+1 B. sa. bumababa sa isang linear differential equation (Tingnan ang Linear Differential Equation) na may kinalaman sa z. Boo. ay isinasaalang-alang ni J. Bernoulli noong 1695, ang paraan ng solusyon ay inilathala ni I. Bernoulli noong 1697. pangunahing equation ng hydrodynamics (Tingnan ang Hydrodynamics) ,
nagbubuklod (para sa isang tuluy-tuloy na daloy) ang bilis ng dumadaloy na likido v, presyon sa loob nito R at taas h ang lokasyon ng isang maliit na dami ng likido sa itaas ng reference plane. Boo. ay hinango ni D. Bernoulli noong 1738 para sa isang patak ng isang perpektong incompressible na likido ng pare-pareho ang density ρ, na nasa ilalim ng pagkilos ng gravity lamang. Sa kasong ito B. sa. mukhang: v 2 / 2 + plρ + gh= const, saan g- acceleration of gravity. Kung ang equation na ito ay pinarami ng ρ ,
pagkatapos ay ang 1st term ay magiging kinetic energy dami ng mga yunit ng likido, at ang iba pang 2 termino - ang potensyal na enerhiya nito, ang bahagi nito ay dahil sa gravity (ang huling termino ng equation), at ang iba pang bahagi - presyon p. Boo. nagpapahayag ng batas ng konserbasyon ng enerhiya sa anyong ito. Kung ang enerhiya ng isang uri, halimbawa, kinetic, ay tumataas sa daloy ng likido, kung gayon ang potensyal na enerhiya ay bumababa ng parehong halaga. Samakatuwid, halimbawa, kapag ang stream na dumadaloy sa pipeline ay lumiliit, kapag ang bilis ng daloy ay tumataas (dahil ang parehong dami ng likido ay dumadaan sa isang mas maliit na seksyon sa parehong oras bilang sa pamamagitan ng mas malaking seksyon), ang presyon nang naaayon ay bumababa sa loob nito (ito ang prinsipyo ng pagpapatakbo ng Venturi flow meter). Mula sa B. sa. sumusunod ang ilang mahahalagang kahihinatnan. Halimbawa, kapag ang isang likido ay umaagos mula sa isang bukas na sisidlan sa ilalim ng pagkilos ng grabidad ( kanin. isa
) mula sa B. sa. sumusunod: v 2 /2g = h o i.e. ang fluid velocity sa outlet ay kapareho ng para sa libreng pagkahulog mga particle ng likido mula sa isang taas h. Kung ang isang pare-parehong daloy ng likido, na ang bilis ay v 0 at presyon p 0 ,
nakatagpo ng isang balakid sa kanyang landas kanin. 2
), pagkatapos ay direkta sa harap ng balakid mayroong isang backwater - isang pagbagal sa daloy; sa gitna ng backwater area, sa kritikal na punto, ang bilis ng daloy ay zero. Mula sa B. sa. ito ay sumusunod na ang presyon sa kritikal na punto p 1 = p 0 + ρ v 2 0/2. Ang pagtaas ng presyon sa puntong ito, katumbas ng p 1 -p 0 = ρ v 2 0/2, ay tinatawag na dynamic pressure, o velocity head. Sa isang patak ng isang tunay na likido, ang mekanikal na enerhiya nito ay hindi natipid sa daloy, ngunit ginugugol sa gawain ng mga puwersa ng friction at nawawala sa anyo ng thermal energy, samakatuwid, kapag B. at. Para sa isang tunay na likido, ang mga pagkalugi sa pag-drag ay dapat isaalang-alang. Boo. Mayroon itong pinakamahalaga sa haydrolika (Tingnan ang Hydraulics) at teknikal na hydrodynamics: ginagamit ito sa mga kalkulasyon ng mga pipeline, pump, sa paglutas ng mga problema na may kaugnayan sa pagsasala, atbp. Bernoulli equation para sa isang medium na may variable density R kasama ang equation ng invariability ng masa at ang equation ng estado ay ang batayan ng gas dynamics (Tingnan ang gas dynamics). Lit.: Fabrikant N.Ya., Aerodynamics, bahagi 1-2, L., 1949-64; Uginchus A. A., Hydraulics, hydraulic machines at fundamentals of agricultural water supply, K.-M., 1957, ch. v.
Malaki ensiklopedya ng sobyet. - M.: Encyclopedia ng Sobyet. 1969-1978 .
Tingnan kung ano ang "Bernoulli equation" sa ibang mga diksyunaryo:
- (Bernoulli integral) sa hydroaeromechanics (pinangalanan pagkatapos ng Swiss scientist na si D. Bernoulli), isa sa mga pangunahing. mga equation ng hydromechanics, na para sa tuluy-tuloy na paggalaw ng isang hindi mapipigil na perpektong likido sa isang pare-parehong larangan ng grabidad ay may anyo: kung saan ang v… … Pisikal na Encyclopedia
Ikinokonekta ang bilis at presyon sa daloy ng isang perpektong incompressible fluid sa isang tuluy-tuloy na daloy. Ang Bernoulli equation ay nagpapahayag ng batas ng konserbasyon ng enerhiya sa isang gumagalaw na likido. Malawakang ginagamit sa haydrolika at teknikal na hydrodynamics. Hinuha ni D. . . . . . Malaking Encyclopedic Dictionary
Sa aero at hydrodynamics, ang ugnayang nag-uugnay sa gas o hydrodynamic na mga variable sa kahabaan ng streamline ng isang tuluy-tuloy na barotropic na daloy ng isang perpektong likido o gas sa isang potensyal na larangan ng pwersa ng katawan F = grad(Π), kung saan ang (Π) ay ang potensyal: (Π ) + V2/2 +… Encyclopedia ng teknolohiya
Ikinokonekta ang bilis at presyon sa daloy ng isang perpektong incompressible fluid sa isang tuluy-tuloy na daloy. Ang equation ni Bernoulli ay nagpapahayag ng batas ng konserbasyon ng enerhiya sa isang gumagalaw na likido. Malawakang ginagamit sa haydrolika at teknikal na hydrodynamics. Inilabas…… encyclopedic Dictionary
Ordinary differential equation ng 1st order kung saan. totoong numero, hindi sero at unit. Ang equation na ito ay unang isinaalang-alang ni J. Bernoulli. Pagpapalit ng B. at. nabawasan sa isang linear hindi magkakatulad na equation Unang order (tingnan ang ...... Mathematical Encyclopedia
Bernoulli equation Encyclopedia "Aviation"
Bernoulli equation- sa aero at hydrodynamics - isang ugnayang nag-uugnay sa gas o hydrodynamic na mga variable sa kahabaan ng streamline ng isang tuluy-tuloy na barotropic [ρ = ρ(p)] na daloy ng isang perpektong likido o gas sa isang potensyal na larangan ng pwersa ng katawan (F = -gradΠ, kung saan Π —… … Encyclopedia "Aviation"
- [sa pangalan ng Swiss. scientist D. Bernoulli (D. Bernoulli; 1700 1782)] isa sa mga pangunahing. urnium ng hydrodynamics, na nagpapahayag ng batas ng konserbasyon ng enerhiya. 1) B. sa. para sa elementarya (na may maliit cross section) mga patak ng perpektong likido: kung saan ang p, RO at v ay static. ... ... Malaking encyclopedic polytechnic na diksyunaryo
Ikinokonekta ang bilis at presyon sa daloy ng isang perpektong incompressible fluid sa isang tuluy-tuloy na daloy. Boo. nagpapahayag ng batas ng konserbasyon ng enerhiya ng isang gumagalaw na likido. Malawakang ginagamit sa haydrolika at engineering. hydrodynamics. Pinalaki ni D. Bernoulli noong 1738 ... Likas na agham. encyclopedic Dictionary
Bernoulli equation, ang pangunahing equation ng hydrodynamics, pagkonekta (para sa isang tuluy-tuloy na daloy) ang bilis ng dumadaloy na likido v, ang presyon sa loob nito p at ang taas h ng lokasyon ng isang maliit na dami ng likido sa itaas ng reference plane. Boo. ay pinalaki ni D. Bernoulli sa ... Great Soviet Encyclopedia
Mga libro
- Hydrodynamics, o Mga Tala sa Mga Puwersa at Paggalaw ng mga Liquid, D. Bernoulli. Gagawin ang aklat na ito alinsunod sa iyong order gamit ang teknolohiyang Print-on-Demand. Noong 1738, ang sikat na gawain ni Daniel Bernoulli "Hydrodynamics, o Mga Tala sa Puwersa at ...
