Teema 7
Bernoullin yhtälön analyysi ja soveltaminen
1. Jatkuvuuden yhtälö hydrauliikassa. Kulutus.
2. Bernoullin yhtälön analyysi.
3. Bernoullin yhtälön energiamerkitys.
4. Bernoullin yhtälön sovellettavuusraja.
5. Esimerkkejä Bernoullin yhtälön soveltamisesta.
5.1. Venturi virtausmittari.
5.2. Nopeusmittaus (Pitot-putki).
5.3. kavitaatio.
5.4. Toricellin kaava.
6. Jatkuvuuden yhtälö hydrauliikassa. Kulutus.
7.1. Kulutus. Jatkuvuusyhtälö hydrauliikassa
Tarkastellaan tasaista virtausta jännitteisten osien 1,2 välillä (kuva 26).
missä - asuinosan pinta-ala, - osan keskinopeus.
Kautta selkeä jakso 2 tänä aikana nesteen tilavuus virtaa ulos
missä on avoimen osan 2 pinta-ala, on osan 2 keskinopeus.
Koska tilavuuden 1-2 muoto ei muutu ajan myötä, neste on kokoonpuristumaton, nesteen tilavuuden tulee olla yhtä suuri kuin ulos virtaava tilavuus.
Siksi voi kirjoittaa
Tätä yhtälöä kutsutaan jatkuvuusyhtälö.
Jatkuvuusyhtälöstä seuraa, että
Keskimääräiset nopeudet ovat kääntäen verrannollisia vastaavien osien pinta-aloihin.
7.2. Bernoullin yhtälön analyysi
Kirjoitamme Bernoullin yhtälön ihanteellisen kokoonpuristuvan nesteen tasaiselle liikkeelle sen barotropian () olosuhteissa kehon voimien kentässä
,
integrointi meillä on
.
Potentiaaliselle virtaukselle Bernoullin yhtälövakio on vakio koko virtausalueella. Pyörivällä liikkeellä ihanteellinen neste vakio FROM Bernoullin integraalisäilönnöissä vakioarvo vain tietylle pyörreviivalle, ei koko avaruudelle, kuten irrotaatiovirtauksessa.
Bernoullin yhtälö on yksi tärkeimmistä hydrokaasudynamiikan yhtälöistä, koska se määrittää tärkeimpien virtausparametrien - paineen, nopeuden ja nesteen korkeuden - muutoksen.
Integroidaan differentiaaliyhtälö Bernoulli norojen loppuosaan 1-2
.
Integraali ilmaisee painevoimien työn siirtämään kilogrammaa nestettä alueelta 1 paineella R 1 alueelle 2 paineella R 2 .
Integraalin arvo muuttuu riippuen nesteen suorittaman prosessin tyypistä (termodynaaminen), eli riippuvuuden tyypistä.
Harkitse isobarinen prosessi(Kuva 27)
Isokoorisessa prosessissa
Kokoonpuristumattomalle nesteelle, joka virtaa ilman vaihtoa mekaaninen työ Kanssa ulkoinen ympäristö, saamme Bernoullin yhtälöstä
,
tai kertomalla r
,
tai jakamalla rg
,
jossa vakioilla on seuraavat arvot fyysinen merkitys:
FROM on kilogramman nestemäinen kokonaisenergia tai täysi pää, ,
Nestemassan mekaaninen kokonaisenergia, jonka tilavuus on kuutiometri tai täysi pää, tai Pa. ,
- mekaaninen kokonaisenergia tai täysi pää metreinä tämän nesteen kolonnista.
Kaikilla kolmella suurella on sama fyysinen merkitys, jokaiselle niistä on annettu nimi täysi pää.
Nesteen mekaanisen kokonaisenergian komponentit on selkeimmin kuvattu ja mitattu metreinä nestepatsaasta,
g z,rgz,z - Mahdollinen energia nesteen asento, mitattuna mielivaltaisesti valitusta vaakatasosta, tai geometrinen pää, 
,
Nestepaineen potentiaalienergia tai pietsometrinen pää,,
on nesteen potentiaalienergia tai hydrostaattinen pää,,
on nesteen liike-energia, tai suuri nopeus paine, .
Pietsometrinen pää R voidaan mitata täydestä tyhjiöstä p = 0 tai esimerkiksi paineesta ympäristöön. Molemmissa yhtälöiden osissa absoluuttinen tai ylipaine on korvattava.
Energian alkuperä on mielivaltainen, mutta sen on oltava sama yhtäläisyyden molemmilla osilla.
7.3. Bernoullin yhtälön energiamerkitys
Koostuu mekaanisen kokonaisenergian säilymislain lausekkeesta kokoonpuristumattoman nesteen massayksikköä kohden
a) jolla on potentiaalivirtaus mihin tahansa avaruuden pisteeseen,
b) pyörteellä - vain pyörteen virtaviivaa ja alkeisviivaa pitkin
Tämä laki on joskus muotoiltu kolmen korkeuden lauseeksi.
Edellä mainituissa olosuhteissa kolmen korkeuden - geometrisen, pietsometrisen ja dynaamisen - summa pysyy muuttumattomana.
Tässä tapauksessa kokonaisenergian komponentit voivat muuntua keskenään.
On pidettävä mielessä, että kokoonpuristumattoman nesteen liike-energian muutosta alkuainesuihkua pitkin ei voida asettaa mielivaltaisesti: jatkuvuusyhtälön mukaisesti tämä muutos määräytyy yksiselitteisesti poikkileikkausalan muutoksella. kanava
Virtaus vaakasuihkussa on suuri käytännön arvoa, se toteutuu moottorin suuttimissa. Kirjoitamme Bernoullin yhtälön for z= konst
.
Näin ollen kokoonpuristumattoman nesteen nopeuden lisääntymiseen vaakasuorassa perussuihkussa liittyy aina paineen lasku, ja nopeuden laskuun liittyy aina paineen nousu v= 0. Siksi dynaaminen pää on laajalti käytetty, kuten vesihuolto jäähdytysjärjestelmään, tuhoaminen kiviä jne.
(Asiakirja)
n1.doc
Sisältö.| Johdanto | 2 |
| Luku I. Bernoullin yhtälö, sen fysikaalinen ja geometrinen tunne | 4 |
| 1.1. Bernoullin yhtälö ihanteellisen nesteen valumiselle | 4 |
| 1.2. Bernoulli-yhtälön geometrinen ja energiamerkitys ihanteellisen nesteen valumiselle. | 7 |
| 1.3. Bernoullin yhtälön fysikaalinen merkitys. | 9 |
| 1.4 Bernoullin yhtälö todellisen nesteen valumiselle | 11 |
| 1.5. Bernoullin yhtälö todelliselle nestevirtaukselle | 13 |
| Luku II. Keskipakopumppu K9-ON2Ts-6 20 OOPS | 14 |
| 2.1. Yleistä tietoa tuotteesta | 14 |
| 2.2. Tuotteen käyttötarkoitus | 14 |
| 2.3. Tekniset tiedot pumppu | 14 |
| 2.4. Tuotteen koostumus ja täydellisyys | 14 |
| 2.5. Laite ja toimintaperiaate | 15 |
| 2.6. Turvatoimenpiteiden määrittäminen | 16 |
| 2.7. Tuotteen valmistelu työhön | 16 |
| 2.8. Käyttömenettely | 17 |
| 2.9. Huolto | 17 |
| 2.10. Pakkaustiedot | 18 |
| 2.11. Pakkaustodistus | 18 |
| 2.12. valmistajan takuu | 18 |
| 2.13. Tietoa valituksista | 18 |
| 2.14. Mahdolliset häiriöt ja menetelmät niiden poistamiseksi | 19 |
| Johtopäätös. | 21 |
| Bibliografinen luettelo. | 22 |
| Liite 1 | |
| Liite 2 | |
| Liite 3 | |
| Liite 4 | |
| Selvitysosa | |
Johdanto.
Bernoullin laki on seuraus energian säilymisen laista ihanteellisen kiinteän virtauksen (eli ilman sisäinen kitka) kokoonpuristumaton neste:
nesteen tiheys,
virtausnopeus,
korkeus, jolla tarkasteltava nesteelementti sijaitsee,
Paine avaruuden kohdassa, jossa tarkasteltavana olevan neste-elementin massakeskus sijaitsee,
Painovoiman kiihtyvyys.
Oikean puolen vakiota kutsutaan yleensä pää- tai kokonaispaineeksi ja myös Bernoullin integraaliksi. Kaikkien termien mitta on energiayksikkö nesteen tilavuusyksikköä kohti.
Tämä suhde, jonka Daniel Bernoulli kehitti vuonna 1738, nimettiin hänen mukaansa Bernoulli-yhtälöksi. (Ei pidä sekoittaa Bernoullin differentiaaliyhtälöön.)
Vaakaputkelle h = 0 ja Bernoullin yhtälö on muodossa: 
.
Kokonaispaine koostuu painosta (?gh), staattisesta (p) ja dynaamisesta paineesta.
Bernoullin laista seuraa, että kun virtauksen poikkileikkaus pienenee nopeuden eli dynaamisen paineen lisääntymisen vuoksi, staattinen paine pienenee. Bernoullin laki pätee myös laminaari virtaus kaasua. Ilmiö paineen laskusta virtausnopeuden kasvaessa on erityyppisten virtausmittarien (esimerkiksi Venturi-putki), vesi- ja höyrysuihkupumppujen toiminnan taustalla.
Bernoullin laki on voimassa vuonna puhdas muoto vain nesteille, joiden viskositeetti on nolla, eli nesteille, jotka eivät tartu putken pintaan. Itse asiassa on kokeellisesti osoitettu, että nesteen nopeus pinnalla kiinteä runko on lähes aina täsmälleen nolla (paitsi suihkun irtoamistapauksissa tietyissä harvinaisissa olosuhteissa).
Lukuminä. Bernoullin yhtälö, sen fysikaalinen ja geometrinen merkitys
1.1. Bernoullin yhtälö ihanteellisen nesteen valumiselle
Käytetään liikkeen differentiaaliyhtälöitä
(1)
Kerro ensimmäinen yhtälö dx:llä, toinen dy:llä ja kolmas dz:llä. 
(2)
Yhtälöiden (2) lisäämisen tuloksena saamme
(3)
Tarkastelemme virtaa, joka tasaisen liikkeen alla
on hiukkasten liikkeen lentorata. Tässä tapauksessa dx, dy, dz ovat
projektiot alkeispolusta dL, jonka hiukkaset kulkevat ajassa dt,
nuo. dx=u x dt, dy=u y dt, dz=u z dt. Korvaa nämä arvot yhtälön vasemmalla puolella
(3). Ottaen huomioon, että kokonaisnopeus u 2 ilmaistaan koostumuksen kautta
u 2 = u x 2 + u y 2 + u z 2 koordinaattiakseleita pitkin, kirjoitetaan 
Yhtälön (3) oikealla puolella lauseke Xdx+Ydy+Zdz=dU – on voimafunktion U kokonaisdifferentiaali.
Koska katsotaan tasaista liikettä, jossa hydrodynaaminen paine ei riipu ajasta, sitten kolmiosa suluissa
yhtälö (3) on kokonaisero paine:
Joten yhtälö (3) voidaan pelkistää muotoon:
(4)
Yhtälö (4) määrittää suhteen nopeuden u, paineen p välille
ja voimafunktio U mille tahansa liikkuvan nestevirran osuudelle
Integroimalla yhtälön (4), saamme
(5)
Nuo. alkeisvirran kahdelle osalle
(6)
Harkitse yksityinen tapaus, kun ulkoisesta tilavuudesta (massasta)
nesteeseen vaikuttavia voimia vain painovoima. Sitten painovoimaa vastaava voimafunktio voidaan esittää seuraavasti:
yksinkertaisella tavalla:
Korvaamalla U:n arvon yhtälöön (6), saadaan
(7)
Aiemmin todettiin, että kaikki termit liittyvät massayksikköön. Viittaamme yhtälön (7) termeihin nesteen painoyksikköön, muistaen, että paino
massayksikkö on g. jakamalla yhtälön vasen ja oikea puoli g:llä,
(8)
Riippuvuus (8) on Bernoullin yhtälö alkeistolle
tihkuu ihanteellista nestettä, mikä muodostaa yhteyden nopeuden välille
liike u, paine p ja osien geometrinen sijainti
tihkuu z. Tämän yhtälön sai ensimmäisen kerran Daniel Bernoulli vuonna 1738.
seurauksena säilymislain soveltamisesta liikkuvaan nesteeseen
energiaa. Sen avulla voit ratkaista monia käytännön tehtäviä hydrauliikka.
1.2. Geometrinen ja energinenBernoullin yhtälön merkitys ihanteellisen nesteen valumiselle.
Oletetaan, että hehkulangan elävien osien painopisteet 1–1 ja 2–2
(Kuva 1) sijaitsevat korkeudella z 1 ja z 2 vertailutasosta 0–0 ja
että pietsometriset putket sijaitsevat näissä painopisteissä. Juutalainen-
kunkin putken luu nousee korkeuteen h i =p i /?g,
nuo. pietsometriseen korkeuteen. Yhtälössä (8) z 1 ja z 2 (m) ovat virran vastaavien elävien osien painopisteiden geometriset korkeudet vertailutason yläpuolella, termit p 1 /?g ja p 2 /?g ( m) ovat pietsometriset korkeudet, jotka vastaavat paineita määrätyissä painopisteissä. Yhtälön u i 2 /2g (m) kolmas termi on nopeutta u i vastaava nopeus tai dynaaminen paine.
Siirrä sivuun pisteestä A jana Aa, joka on yhtä suuri kuin pietsometrinen korkeus
p 1/?g, ja pisteestä B - segmentti Bb, yhtä suuri kuin p 2/?g. Sitten pisteistä a ja b siirrymme sivuun
segmentit aa / ja bb / vastaavat nopeuspaineita u 1 2 /2g ja u 2 2 /2g.
Samanlaisia rakenteita voidaan tehdä useille eläville osille, jotka on otettu perusvirtaa pitkin. Koska kolmen termin u i 2 /2g, p i /?g ja z i summa
koska ihanteellinen neste on vakio suihkun akselia pitkin, pystysuorien segmenttien aa / ja bb / kärjet sijaitsevat samalla pystysuoralla
etäisyydet vertailutasosta 0–0, ja näiden segmenttien kärkien on oltava samassa vaakatasossa, jota kutsutaan paineeksi
taso 0 / –0 / . Ihanteellisen nesteen tapauksessa painetaso on vaakasuora. Jos yhdistämme tasaisesti pietsometristen putkien nestetasot, saadaan pietsometrinen viiva p–p.
Kolmen korkeuden summaa kutsutaan u1087 kokonaishydrodynaamiseksi korkeudeksi ja
tarkoittaa H D. Näin ollen kokonaiskorkeus on potentiaalin H = z + p /? g ja nopeuden h ck = u 2 / 2g päiden summa, ts.
1.3. Bernoullin yhtälön fysikaalinen merkitys.
Tarkastellaan nestehiukkasta, jonka massa on dm, liikkuvan virtaviivaa pitkin. Määritetään hiukkasen hallussa olevan kokonaisenergian arvo osioissa 1–1 ja 2–2.
Kokonaisenergia on kineettisen ja potentiaalin summa
energiaa. Kohdan 1–1 liike-energia on yhtä suuri kuin u 2 dm/2. Potentiaalienergia suhteessa 0–0 vertailutasoon on yhtä suuri kuin tulo
hiukkasen paino sen nousun korkeuteen tämän tason yläpuolelle z 1 gdm . Kohdassa 1–1 hiukkanen nostetaan korkeuteen z 1 + p 1 /?g, missä p 1 /?g on korkeus, joka vastaa painetta, joka nostaa tämän hiukkasen esim.
pietsometrinen putki. Kohdassa 2-2 hiukkanen nostetaan korkeuteen z 2 + p 2 /?g. Siten poikkileikkauksessa 1–1 hiukkasella on potentiaalia
energia gdm (z 1 + p 1/?g). Vastaavasti osiossa 2–2 gdm (z 2 + p 2 /?g).
Silloin kokonaisenergia dE poikkileikkauksissa on yhtä suuri:
(9)
Jakamalla yhtälön (9) termillä painolla gdm, määritetään nesteen kokonaisenergia sen painoyksikköä kohti, ts. ominaisenergia de.
(10)
Kohdassa (10) u 1 2 /2g ja u 2 2 /2g ovat ominaiskineettinen energia; p 1/g ja p 2/g
on paineen ominaispotentiaalienergia; z 1 ja z 2 ovat hiukkasen sijainnin ominaispotentiaalienergia osissa 1–1 ja 2–2.
Bernoullin yhtälön mukaan kolmen esitetyn suuren summa on vakio, mikä johtaa yhtälöön: de1= de2.
Kohdat 1–1 ja 2–2 on otettu mielivaltaisesti, joten
(11)
Joten Bernoullin yhtälön kolmen ehdon summa on kolmen tietyn energian summa: ominaiskineettinen energia, spesifinen potentiaali
paineenergia ja paikan ominaispotentiaalienergia. varten
Ihanteelliselle nesteelle kolmen tietyn energian summa alkuainevirran pituudella on vakio.
Yleensä Bernoullin yhtälö on erityinen lauseke
Uusi fyysinen laki energiansäästö.
1.4 Bernoullin yhtälö todellisen nesteen valumiselle
Jos ideaalisen nesteen sijasta pidämme todellista nestettä, niin Bernoullin yhtälön on muututtava merkittävästi. klo
Todellisen nesteen liikkeessä sen kokonaisominaisenergia tai -pää pienenee liikkeen suunnassa. Syynä tähän on väistämätön energiakustannus voittamaan liikevastus, joka johtuu
sisäinen kitka viskoosissa (eli todellisessa) nesteessä. Tämä tarkoittaa, että todellisen nesteen virran kokonaisominaisenergia osiossa 1–1 on aina suurempi kuin seuraavan osan 2–2 kokonaisominaisenergia ilmoitettujen energiahäviöiden ja Bernoullin yhtälön arvolla, seurauksena on muoto:
Aivan kuten tämän yhtälön vasemman puolen kolme termiä ja sen oikean puolen kolme ensimmäistä termiä edustavat nesteen kokonaisenergiaa osissa 1–1 ja 2–2, niin myös arvo h / on mitta.
energiaa, joka menetetään vastuksen voittamiseksi, kun se liikkuu ilmoitettujen osien välillä. Vastaa tätä nimenomaista menetystä
energiapäätä kutsutaan päähäviöksi osien 1–1 ja 2–2 välillä. AT
tämän mukaan Bernoullin yhtälön kuvaaja todellisen tihkumiselle
neste (kuva 2) eroaa ihanteellisen nesteen vastaavasta kaaviosta.
Koska todellisen nesteen tapauksessa kokonaispää
pienenee virtaa pitkin liikkeen suunnassa, painelinjaa ei näytetä vaakasuorana suorana viivana (kuten ihanteellisen nesteen tapauksessa), vaan
jokin käyrä 0 / –0 / . Luonnehtia viskoosin realin liikettä
nesteet käyttävät käsitteitä: hydraulinen ja pietsometrinen
virtauksen gradientit. Hydraulinen kaltevuus i on kokonaissumman lasku
pää, viitataan yksikköpituuteen, mitattuna valua pitkin. Keskiverto
hydraulinen kaltevuus osien 1–1 ja 2–2 välisessä osassa määritetään seuraavasti:
Pietsometrinen jyrkkyys i p on potentiaalin muutos
pää pituusyksikköä kohti.
(14)
Kaltemat i ja i p ovat abstrakteja, dimensiottomia suureita.
1.5. Bernoullin yhtälö todelliselle nestevirtaukselle
Johdetaan Bernoullin yhtälö viskoosin (todellisen) nesteen tasaiselle virtaukselle, joka koostuu joukosta alkeissuihkuja.
Käytämme yhtälöä (7) alkeisvirralle.
Koska oletetaan, että virtaus koostuu alkeisjoukosta
valuu, niin Bernoullin yhtälö koko virtaukselle voidaan saada
summaamalla (integroimalla) kaikkien virtauksen muodostavien alkeissuihkujen kokonaisenergiat ja niissä esiintyneet energiahäviöt.
Integroimalla yhtälö (13) vapaan virtauksen osuuteen, saadaan Bernoullin yhtälö todellisen nesteen virtaukselle.
(15)
Ikään kuin lisäämällä alkeellinen nokka koko virran kokoon asti,
olemme todenneet, että Bernoullin yhtälö viskoosin nesteen koko virtaukselle on rakenteeltaan samanlainen kuin Bernoullin yhtälö alkeisvirtaukselle.
Merkintä tärkeä ero. Erityinen kineettinen energia tai nopeuspää Bernoullin yhtälössä todelliselle nestevirtaukselle lasketaan keskinopeusv nesteen liike. Uusi elementti sisään
ovatko tässä tapauksessa kineettiset energiakertoimet? (Coriolis-kerroin), jonka arvo riippuu epätasaisuuden asteesta
nopeuksien jakautuminen virtauksen elävässä osassa. He korjaavat
liike-energian arvo määritettäessä sitä keskinopeuksilla v vastaavissa asuinosastoissa 1–1 ja 2–2. Kerroin?
päättänyt empiirisesti perustuu erityisiin nopeuksien mittauksiin erilaisia kohtia nesteen virtaus. varten laminaari virtaus sisään
pyöreät putket? = 2,0 ja turbulentit (kehittyneet)? = 1,05…1,1.
Yhtälö (15) on Bernoullin yhtälö todellisen nesteen koko virtaukselle. Tässä tapauksessa sen kolmen termin summa on viskoosin nesteen koko virtauksen kolmen ominaisenergian (m) summa osissa 1–1 ja 2–2, jossa
V 2 /2g on virtauksen ominaiskineettinen energia; p/?g on paineen ominaispotentiaalienergia; z on paikan ominaisenergia; h - tappiot
energiaa, joka tapahtui todellisen (viskoosisen) nesteen liikkeen aikana ensimmäisestä osasta toiseen.
Kuten jo mainittiin, hydrauliikan ominaisenergiaa kutsutaan korkeudeksi (m), joten Bernoullin yhtälöt geometrisessa tulkinnassa
voidaan esittää seuraavasti: H D1 \u003d H D2 + h, missä H D1 -
kokonaisvirtauskorkeus osassa 1–1; H D2 - kokonaisvirtauskorkeus osassa
2–2; h on päähäviö osien 1–1 ja 2–2 välillä.
LukuII. Keskipakopumppu K9-ON2Ts-6 20 OOPS
2.1. Yleistä tietoa tuotteesta
2.1.1. Keskipakopumppu K9-ON2Ts-6/20.
Julkaisupäivä 20.04.94
Valmistaja: Instrumenttitehdas.
Tehdasnumero_ 22
________
2.2. Tuotteen käyttötarkoitus
2.2.1. Pumppu on suunniteltu pumppaamaan maitoa ja maitoa, joiden viskositeetti, tiheys ja kemiallinen aktiivisuus on samanlainen elintarvikkeita lämpötila ei yli 90°C.
2.3. Pumpun tekniset tiedot
2.3.1 Pumppua on käytettävä alueella 30 % - 130 % nimellisvirtauksesta (Liite 3).
2.3.2Asennus ja kokonaismitat on määritelty liitteessä 1.
2.4. Tuotteen koostumus ja täydellisyys
2.4.1. Pumppuyksiköiden ja osien pääkomponentit:
Pumppu estää;
Sähkömoottori;
Moottorin kotelo.
2.4.2. Toimitussarja sisältää seuraavat tuotteet:
pumppu;
passi;
Varaosat.
2.4.3. Varaosat:
tiiviste-2 kpl-KZhRU.754175.001;
tiiviste-1 kpl-KZhRU.754175.002;
tiiviste - 1 kpl - KZhRU.754175.003;
4) sormus -1 kpl - KZhRU.754176.003-01;
rengas-2 kpl - KZhRU.754176.003-02;
sormus -1 kpl - KZhRU.754176.003-04;
sormus - 1 kpl - 054-058-25-2-2 GOST 18829-73.
vedin-1 kpl.-KZhRU-296454.001.
2.5. Laite ja toimintaperiaate
2.5.1. Pumpun rakenne on esitetty liitteessä 2. Pumppu koostuu kotelosta 1, kannesta 2, juoksupyörästä 3, joka on kiinnitetty akseliin 4 suojuksella 5. Pumpun tiiviys akselilinjaa pitkin varmistetaan mekaaninen tiiviste 6. Kotelossa 1 on kaksi liitintä 7 ja 8 mekaaniseen tiivisteeseen virtaavan jäähdytysveden tulo- ja poistoa varten. Putkella 10 ja liittimellä 11 varustettu kuppi 9 on yhdistetty liittimeen 8 ohjaamaan mekaaniseen tiivisteeseen virtaavaa jäähdytysvettä.
Kotelo 1, kansi 2, juoksupyörä 3 on valmistettu ruostumattomasta teräksestä, tyyppi 12X18H10T. Rungon 1 alaosassa on tyhjennysreikä A pumpattavan tuotteen vuotojen poistamiseksi tiivisteen 6 läpi.
2.5.2 Pumppua käytetään sähkömoottorilla 12 akselin 4 onteloon asennetun vääntötangon 13 kautta. Sähkömoottori 12 on suojattu kotelolla 14 roiskevedeltä laitteiston pesun aikana.
2.5.3 Pumppu asennetaan vaakasuoraan kannattimille 15, jotka mahdollistavat sen korkeuden säätämisen.
2.5.4. Ennen pumpun käynnistämistä on tarpeen liittää jäähdytysveden syöttö- ja tyhjennysletkut liittimiin 7 ja 11, syöttää vettä tiivisteeseen 6 liittimen 7 kautta ja valvoa sen vuotoa (20-40 tippaa minuutissa) putkesta 10 kuppiin. 9.
2.5.6 Pumpun pumppaama väliaine (maito tai muut tuotteet) syötetään imuon
putkesta 16 ja puretaan paineputkesta 17.
2.5.7 Moottorin vaiheiden kytkennän tulee varmistaa juoksupyörän 3 pyörimissuunta kannessa 2 olevan nuolen suuntaan.
2.6. Turvatoimenpiteiden määrittäminen
2.6.1 Ennen kuin käynnistät pumpun, moottorin kotelo on maadoitettava. Maasilmukan resistanssi ei saa olla yli 4 ohmia.
2.6.2 Kun pumppu on käynnissä ja paineen alaisena, korjaukset eivät ole sallittuja.
2.6.3 Korjaustöitä suoritettaessa sähkömoottori on kytkettävä kokonaan irti sähkövirran lähteistä.
2.7. Tuotteen valmistelu työhön
2.7.1 Ennen asennusta on tarpeen mitata moottorin käämien eristysresistanssi. Jos se on alle 5 MΩ, moottoria on säilytettävä lämpimässä, kuivassa huoneessa ja eristysvastus on mitattava uudelleen.
2.7.2 Maadoita moottori ja pumppu.
2.7.3 Sähkömoottori liitetään verkkoon nelijohtimisella kaapelilla, jonka poikkileikkauksen ja merkin tulee vastata sähkömoottorin jännitettä ja tehoa. Kaapeli on suojattava hermeettisesti mekaanisilta vaurioilta,
Sähkömoottorin käynnistyslaitteet on suojattava ylikuormitukselta ja oikosululta.
2.7.4. Hitsaa imu- ja paineputket haaraputkiin 16, 17 (Liite 2).
Pumpun ei-hyväksyttävän kuormituksen estämiseksi liitetyt putkistot
Se tulee viedä pumpun suuttimiin ilman vääristymiä. Pumpun suuttimien ja liitettyjen putkistojen välinen akselin vääntö on -1°.
2.7.5. Pumpun pesän ja imuputken täyttämiseksi nesteellä ennen käynnistystä voidaan tyhjennysputkeen asentaa täyttölaite. Pumpun valmistaja ei toimita esitäyttölaitetta.
Imuputkeen ei saa asentaa ohjauslaitteita. Virtausta on säädettävä kuristuksella asentamalla ohjauslaitteet pumpun poistohaaraan. Ilmavuoto pumpun virtausosaan ei ole sallittua.
2.7.6. Liitä mekaanisen tiivisteen jäähdytysnesteen syöttöletkut liittimeen 7. Tyhjennä jäähdytysvesi mekaanisesta tiivisteestä yhdistämällä letku liittimeen 11.
2.8. Käyttömenettely
2.8.1. Ennen pumpun käynnistämistä on välttämätöntä avata putkiston venttiili jäähdytysnesteen syöttämiseksi tiivisteeseen ja varmistaa, että neste kulkee tiivisteen läpi vuodon kautta putkesta 10 kuppiin 9 (Liite 2). Vuodon määrä on 20-40 tippaa minuutissa.
2.8.2. Täytä pumpun kotelo ja sen imuputki pumpattavalla tuotteella.
2.8.3. Käynnistä pumppu.
2.9. Huolto
2.9.1. Mekaanisen tiivisteen luotettavan toiminnan varmistamiseksi on tarpeen valvoa jäähdytysnesteen syöttöä siihen. Sen pitäisi olla 20-40 tippaa minuutissa.
2.9.2. Mekaanisen tiivisteen tekninen kunto tarkistetaan tyhjennysaukosta tulevan pumpattavan väliaineen määrällä. A (Liite 2). Sallittu määrä - enintään 10 tippaa minuutissa.
2.9.3. Jos pumpattavan väliaineen vuoto tiivisteen läpi ylittää sallitut rajat, on tarpeen vaihtaa tiivisteen kumitiivisteet (Liite 4), jos tämä ei poista vuotoa, tiiviste on vaihdettava.
2.9.4. Tiivisteen vaihto suoritetaan seuraavassa järjestyksessä: irrota pumppu imuputkesta, irrota kansi 2 (Liite 2), kierrä suojus 5 irti, irrota pyörä 3, irrota tiiviste KZhRU.296454.001-vetimellä (Liite 5). ).
Tiivisteen irrottamiseksi vedintä käyttämällä on tarpeen kohdistaa ulosvetimen rungon ulkonemat JA (Liite 10) tiivisteholkin urien Г kanssa, sitten käännä vedinrunkoa 90 mielivaltaiseen suuntaan niin, että ulkonemat Ja edelleen sen runko mene tiivisteholkin uraan E ja kierrä sitten ruuvia myötäpäivään (tuloputken sivulta katsottuna) ja kiristä tiiviste pumpun kotelosta.
Pumppu kootaan seuraavassa järjestyksessä: asenna tiiviste pumpun 1 perään (Liite 2), laita juoksupyörä 3 pumpun akselille niin, että pyörän navassa oleva merkki osuu yhteen akselin päässä olevan merkin kanssa , kiristä suojus 5, asenna kansi 2. Kun asennat tiivistettä, kohdista tiivistekotelon ura K pumppukotelon tappiin (Liite 10).
HUOMIO.
1. Kun tiivistettä vaihdetaan, käytettyjen kumitiivisteiden käyttö ei ole sallittua.
2. Ennen tiivisteen asentamista kumitiivisteet on voideltava eläinrasvalla.
2.10. Pakkaustiedot
2.10.1. Pumppu toimitetaan kuljetuslaatikossa.
2.10.2. Pakkaus varmistaa pumpun turvallisuuden varastoinnin aikana 2 vuoden ajan varastoissa tai katon alla olevalla alustalla.
2.11. Pakkaustodistus
Keskipakopumppu K9-ON2Ts-6/20 tehdasnumero 22
(tuotteen nimi) (nimitys)
Pakattu suunnitteludokumenttien vaatimusten mukaisesti.
2.12. valmistajan takuu
2.12.1 Pumppuyksikön takuuaika on 18 kuukautta käyttöönottopäivästä, mutta enintään 3,5 vuotta valmistajan toimituspäivästä.
2.12.2 Kun pumppu, jonka säilyvyys on yli 12 kuukautta, otetaan käyttöön, kaikki sen sisältämät kumituotteet on vaihdettava.
asiakirjan laatimisaika ja -paikka;
pumpun vastaanottajan tarkka osoite (posti tai rautatie);
pumpun merkki, sarjanumero ja vastaanottopäivä;
pumpun asennuspäivämäärä;
käyttöehdot;
pumpun käyttötunnit (tunteina) sen vastaanottamisesta;
Yksityiskohtainen kuvaus ilmenneet toimintahäiriöt ja viat, joista käy ilmi olosuhteet, joissa ne havaittiin;
tiedot pumpun korjauksesta (jos sellainen on);
lain laatineiden henkilöiden nimet ja asemat.
2.14. Mahdolliset häiriöt ja menetelmät niiden poistamiseksi
| Vian tyyppi | Todennäköinen syy | Eliminaatiomenetelmä |
| 1. Pumppu ei pumppaa tuotetta | Ilmalukon muodostuminen Pumppu asennetaan pumpattavan nesteen tason yläpuolelle | Poista ilmalukko, täytä pumppu pumpatulla tuotteella. Pienennä asennuskorkeutta Vaihda pumpun akseli ja vääntötanko |
| 2. Nesteen pumppaus on epätasaista | Ilmaa tulee imuputkeen | Poista tiiviys. Pienennä asennuskorkeutta |
| 3. Pumppu ei kehitä painetta | Pyörä pyörii sisään käänteinen suunta | Vaihda kaksi vaihetta sähkömoottorissa Vähennä imulinjan kulmakappaleiden pituutta ja lukumäärää |
| 4. Lisääntynyt melu pumpun työhytissä | Suuri vastustuskyky imulinja Pumppu on asennettu korkealle pumpattavan nesteen tason yläpuolelle Ulkopuolisen osuma esine pumpun työkammioon | Vähennä imulinjan mutkien pituutta ja määrää, Pienennä asennuskorkeutta. |
| 5. Pumpun pesän lämpötilan nostaminen tukilaakereiden alueella yli 85 °C | Laakerin häkin tuhoutuminen | Vaihda laakeri |
| 6. Lisää pumpun tärinää | Laakerien erottimen tuhoutuminen, pyörän vääntötanko hankausta runkoa tai kantta vasten labyrinttitiivisteissä | Pura pumppu, vaihda kuluneet osat |
Johtopäätös.
Bernoullin yhtälön perusteella on suunniteltu useita laitteita, kuten
Venturi-vesimittarina: laite, joka rajoittaa paikallisesti nesteen, kaasun tai höyryn virtausta; käytetään virtauksen tai virtausnopeuden mittaamiseen. Virtausnopeus muuttuu aiheuttaen muutoksen paineessa; mikä johtaa paineen laskuun ( P 2 - P 1 ), joka liittyy ainutlaatuisesti virtausnopeuteen ja virtausnopeuteen. Paine mitataan paine-eromittarilla. V.t.:n mittausvirhe on 2-10 %;
vesisuihkupumppu: laite, joka koostuu kahdesta putkesta - sisä- ja ulkoputkesta, jotka on asetettu vesihanaan, jonka avulla on mahdollista saada ilmaa sisäputkessa harvinainen vesisuihku, joka virtaa ulkoputken läpi;
ejektori: hydraulinen laite, jossa kineettistä energiaa siirretään yhdestä liikkuvasta aineesta lisää nopeutta, toiselle. Bernoullin lain mukaan toimiva ejektori luo yhden väliaineen alennetun paineen kaventuvaan osaan, mikä saa imeytymään toisen väliaineen virtaukseen, joka sitten siirretään ja poistetaan imupaikalta ensimmäisen väliaineen energialla. ; mäntämoottorin kaasuttimet jne.
Bibliografinen luettelo.
Hydrauliikka, hydraulikoneet ja hydrauliset käyttölaitteet: Oppikirja insinööriyliopistoille / Bashta T. M., Rudnev S. S., Nekrasov B. B. ja muut - 2. painos, tarkistettu. - M .: Mashinostroenie, 1992. - 423 s.
Pavlov K. F., Romankov P. G., Noskov A. A. esimerkkejä ja tehtäviä prosessien ja laitteiden aikana kemiallinen tekniikka: Opetusohjelma yliopistoille, toim. jäsen -korr. Venäjän tiedeakatemia P. G. Romankova. - 12. painos, stereotyyppinen. Uusintapainos vuoden 1987 painoksesta. M.: LLC TID "Alliance", 2005. - 576 s.
Kemiallisen tekniikan perusprosessit ja laitteet: Suunnittelukäsikirja / G. S. Borisov, V. P. Brykov, Yu. I. Dytnersky ja muut, toim. Yu. I. Dytnersky, 4. painos, stereotyyppinen. M.: LLC-tunnus "Alliance", 2008 - 496 s.
Mittapiirustus
Liite 2
Pumpun K9-ON2Ts paine- ja energiaominaisuudet - 6/20
Liite 3 
| Nimi | Nimitys | Pos. |
| pad | KJRU. 754 175 004 | 1 |
| pad | KJRU. 754 175 002, | 2 |
| pad | KJRU. 754 175 003 | 3 |
| Rengas | 054-058-25-2-2 | 4 |
| GOST 18829-73 |
Liite 4
Liittovaltion autonominen korkea-asteen koulutuslaitos "Uralin liittovaltion yliopisto
Nimetty Venäjän ensimmäisen presidentin Jeltsin B.N. mukaan.
Kurssiprojekti hydrauliikasta
Hydrauliikan perusteet. hydrauliset koneet.
Hankkeen arviointi ____________
Valmistunut:
Opiskelija Prokhorov K.V.
Projektipäällikkö:
Khomyakova T.V.
Bernoullin yhtälö minä
Bernoullin yhtälö
muodon ensimmäisen asteen differentiaaliyhtälö: dy/dx + Py = Qy α ,
missä P, Q- annettu jatkuvat toiminnot alkaen x; α -
vakio numero. Uuden toiminnon esittely z = y --α+1 B. klo. pelkistyy lineaariseen differentiaaliyhtälöön (katso Lineaariset differentiaaliyhtälöt) suhteessa z. Boo. J. Bernoulli harkitsi sitä vuonna 1695, ratkaisumenetelmän julkaisi I. Bernoulli vuonna 1697. hydrodynamiikan perusyhtälö (katso Hydrodynamiikka) ,
sitoa (tasaista virtausta varten) virtaavan nesteen nopeutta v, painetta siinä R ja korkeus h pienen nestemäärän sijainti vertailutason yläpuolella. Boo. johti D. Bernoulli vuonna 1738 ihanteellisen kokoonpuristumattoman nesteen, jonka tiheys on ρ ja joka on pelkän painovoiman vaikutuksen alainen. Tässä tapauksessa B. klo. näyttää: v 2 / 2 + plρ + gh= vakio, missä g- painovoiman kiihtyvyys. Jos tämä yhtälö kerrotaan ρ:llä ,
silloin on ensimmäinen lukukausi kineettinen energia nesteen tilavuusyksikköä ja muut 2 termiä - sen potentiaalienergia, josta osa johtuu painovoimasta (yhtälön viimeinen termi), ja toinen osa - paine p. Boo. ilmaisee energian säilymisen lain tässä muodossa. Jos yhden tyypin, esimerkiksi kineettisen, energia kasvaa nestevirtaa pitkin, niin potentiaalienergia pienenee saman verran. Siksi esimerkiksi kun putkilinjan läpi virtaava virta kapenee, kun virtausnopeus kasvaa (koska sama määrä nestettä kulkee pienemmän osan läpi samaan aikaan kuin läpi suurempi osa), paine laskee vastaavasti siinä (tämä on Venturi-virtausmittarin toimintaperiaate). B:stä klo. tästä seuraa useita tärkeitä seurauksia. Esimerkiksi, kun neste virtaa ulos avoimesta astiasta painovoiman vaikutuksesta ( riisi. yksi
) alkaen B. klo. seuraa: v 2 /2g = h tai eli nesteen nopeus ulostulossa on sama kuin vapaa pudotus nestemäisiä hiukkasia korkealta h. Jos tasainen nestevirtaus, jonka nopeus v 0 ja paine p 0 ,
kohtaa tiellään esteen riisi. 2
), sitten suoraan esteen edessä on sukkavesi - virtauksen hidastuminen; suvantoalueen keskellä, in Kriittinen piste, virtausnopeus on nolla. B:stä klo. tästä seuraa, että paine kriittisessä pisteessä s 1 = s 0 + ρ v 2 0 /2. Paineen lisäys tässä vaiheessa on yhtä suuri kuin s 1 -s 0 = ρ v 2 0 /2, kutsutaan dynaamiseksi paineeksi tai nopeuspääksi. Todellisen nesteen valumisessa sen mekaaninen energia ei säily virtauksen varrella, vaan se kuluu kitkavoimien työhön ja hajoaa lämpöenergian muodossa; siksi kun B. at. Oikean nesteen tapauksessa vetohäviöt on otettava huomioon. Boo. Sillä on hyvin tärkeä hydrauliikassa (katso Hydrauliikka) ja teknisessä hydrodynamiikassa: sitä käytetään putkistojen, pumppujen laskelmissa, suodatukseen liittyvien ongelmien ratkaisemisessa jne. Bernoullin yhtälö väliaineelle, jonka tiheys vaihtelee R yhdessä massan muuttumattomuuden yhtälön ja tilayhtälön kanssa on kaasudynamiikan perusta (katso kaasudynamiikka). Lit.: Fabrikant N.Ya., Aerodynamics, osa 1-2, L., 1949-64; Uginchus A. A., Hydrauliikka, hydraulikoneet ja maatalouden vesihuollon perusteet, K.-M., 1957, ch. v.
Iso Neuvostoliiton tietosanakirja. - M.: Neuvostoliiton tietosanakirja. 1969-1978 .
Katso, mikä "Bernoullin yhtälö" on muissa sanakirjoissa:
- (Bernoulli-integraali) hydroaeromekaniikassa (nimetty sveitsiläisen tiedemiehen D. Bernoullin mukaan), yksi tärkeimmistä. hydromekaniikan yhtälöt, joilla kokoonpuristumattoman ideaalisen nesteen tasaiselle liikkeelle tasaisessa painovoimakentässä on muoto: missä v… … Fyysinen tietosanakirja
Yhdistää ihanteellisen kokoonpuristumattoman nesteen virtauksen nopeuden ja paineen tasaisella virtauksella. Bernoullin yhtälö ilmaisee liikkuvan nesteen energian säilymisen lain. Käytetään laajasti hydrauliikassa ja teknisessä hydrodynamiikassa. Päätteli D. ........ Suuri Ensyklopedinen sanakirja
Aero- ja hydrodynamiikassa kaasu- tai hydrodynaamisia muuttujia yhdistävä suhde ihanteellisen nesteen tai kaasun tasaisen barotrooppisen virtauksen virtaviivaa pitkin potentiaalisessa kehon voimien kentässä F = grad(Π), missä (Π) on potentiaali: (Π) ) + V2/2 + … Tekniikan tietosanakirja
Yhdistää ihanteellisen kokoonpuristumattoman nesteen virtauksen nopeuden ja paineen tasaisella virtauksella. Bernoullin yhtälö ilmaisee liikkuvan nesteen energian säilymisen lain. Käytetään laajasti hydrauliikassa ja teknisessä hydrodynamiikassa. Julkaistu…… tietosanakirja
1. asteen tavallinen differentiaaliyhtälö missä. oikea numero, ei nolla ja yksikkö. Tätä yhtälöä tarkasteli ensimmäisenä J. Bernoulli. B:n korvaaminen klo. pelkistetty lineaariseksi epähomogeeninen yhtälö 1. tilaus (katso ... ... Matemaattinen tietosanakirja
Bernoullin yhtälö Tietosanakirja "Aviation"
Bernoullin yhtälö- aero- ja hydrodynamiikassa suhde, joka yhdistää kaasu- tai hydrodynaamisia muuttujia pitkin ihanteellisen nesteen tai kaasun tasaisen barotrooppisen [ρ = ρ(p)] virtauksen virtaviivaa kehon voimien potentiaalisessa kentässä (F = -gradΠ, missä Π … … Tietosanakirja "Aviation"
- [sveitsiläisen nimellä. tiedemies D. Bernoulli (D. Bernoulli; 1700 1782)] yksi tärkeimmistä. hydrodynamiikan urnium, joka ilmaisee energian säilymisen lain. 1) B. klo. ala-asteelle (pienillä poikkileikkaus) ihanteellisen nesteen valumista: missä p, RO ja v ovat staattisia. ... ... Suuri tietosanakirja ammattikorkeakoulun sanakirja
Yhdistää ihanteellisen kokoonpuristumattoman nesteen virtauksen nopeuden ja paineen tasaisella virtauksella. Boo. ilmaisee liikkuvan nesteen energian säilymisen lain. Käytetään laajasti hydrauliikassa ja tekniikassa. hydrodynamiikka. Kasvattaja D. Bernoulli vuonna 1738 ... Luonnontiede. tietosanakirja
Bernoullin yhtälö, hydrodynamiikan perusyhtälö, joka yhdistää (tasaista virtausta varten) virtaavan nesteen nopeuden v, siinä olevan paineen p ja pienen nestetilavuuden sijainnin korkeuden h vertailutason yläpuolella. Boo. kasvatti D. Bernoulli vuonna ... Suuri Neuvostoliiton tietosanakirja
Kirjat
- Hydrodynamiikka eli huomautuksia nesteiden voimista ja liikkeistä, D. Bernoulli. Tämä kirja valmistetaan tilauksesi mukaisesti käyttämällä Print-on-Demand -tekniikkaa. Vuonna 1738 Daniel Bernoullin kuuluisa teos "Hydrodynamiikka eli muistiinpanoja voimista ja ...
