Tema 7
Analiza și aplicarea ecuației Bernoulli
1. Ecuația continuității în hidraulică. Consum.
2. Analiza ecuației Bernoulli.
3. Sensul energetic al ecuației Bernoulli.
4. Limita de aplicabilitate a ecuației Bernoulli.
5. Exemple de aplicare a ecuației Bernoulli.
5.1. Debitmetru Venturi.
5.2. Măsurarea vitezei (tub Pitot).
5.3. cavitație.
5.4. Formula Toricelli.
6. Ecuația continuității în hidraulică. Consum.
7.1. Consum. Ecuația de continuitate în hidraulică
Luați în considerare un flux constant între secțiunile sub tensiune 1,2 (Fig. 26).
unde - aria secțiunii de locuit, - viteza medie în secțiune.
Prin secțiune clară 2 în acest timp se scurge volumul de lichid
unde este aria secțiunii deschise 2, este viteza medie în secțiunea 2.
Deoarece forma volumului 1-2 nu se modifică în timp, lichidul este incompresibil, volumul lichidului trebuie să fie egal cu volumul care curge.
Prin urmare, se poate scrie
Această ecuație se numește ecuația de continuitate.
Din ecuaţia de continuitate rezultă că
Vitezele medii sunt invers proporționale cu ariile secțiunilor corespunzătoare.
7.2. Analiza ecuației Bernoulli
Scriem ecuația lui Bernoulli pentru mișcarea constantă a unui fluid compresibil ideal în condițiile barotropiei sale () în câmpul forțelor corpului.
,
integrare avem
.
Pentru un debit potențial, constanta ecuației Bernoulli este constantă pentru întreaga regiune de curgere. Cu mișcare învolburată fluid ideal constant Cuîn rezervele integrale Bernoulli valoare constantă numai pentru o linie de vortex dată, și nu pentru întreg spațiul, ca într-un flux irrotațional.
Ecuația Bernoulli este una dintre cele mai importante în dinamica fluidelor, deoarece determină modificarea parametrilor principali de curgere - presiunea, viteza și înălțimea lichidului.
Să ne integrăm ecuație diferențială Bernoulli pentru secțiunea finală a filiului 1-2
.
Integrala exprimă munca forțelor de presiune pentru a muta un kilogram de fluid din zona 1 cu presiune R 1 la zona 2 cu presiune R 2 .
Valoarea integralei variază în funcție de tipul de proces (termodinamic) pe care îl efectuează lichidul, adică de tipul de dependență.
Considera proces izobaric(Fig. 27)
Într-un proces izocor
Pentru un fluid incompresibil cu un debit fără schimb munca mecanica cu Mediul extern, obținem, căci din ecuația Bernoulli
,
sau prin înmulțirea cu r
,
sau împărțirea prin rg
,
unde constantele au următoarele sens fizic:
Cu este energia mecanică totală a unui kilogram de lichid sau cap plin, ,
Energia mecanică totală a unei mase lichide cu un volum de metru cub sau cap plin, sau Pa. ,
- energie mecanică totală sau cap plinîn metri ai unei coloane din acest lichid.
Toate cele trei cantități au același sens fizic, oricare dintre ele primește un nume cap plin.
Componentele energiei mecanice totale a unui lichid sunt cel mai clar descrise și măsurate în metri ai coloanei de lichid,
g z,rgz,z - energie potențială poziție lichidă, măsurată dintr-un plan de nivelare orizontal ales în mod arbitrar, sau cap geometric, 
,
Energia potențială a presiunii lichidului sau cap piezometric,,
este energia potenţială a lichidului sau cap hidrostatic,,
este energia cinetică a fluidului sau viteza mare presiune, .
Cap piezometric R poate fi măsurat din vid complet p=0 sau, de exemplu, din presiune mediu inconjurator. În ambele părți ale egalităților, presiunea absolută sau manometrică trebuie înlocuită.
Originea energiei este arbitrară, dar trebuie să fie aceeași pentru ambele părți ale egalităților.
7.3. Semnificația energetică a ecuației lui Bernoulli
Constă în enunțul legii conservării energiei mecanice totale a unei unități de masă a unui fluid incompresibil.
a) cu un flux potențial pentru orice punct din spațiu,
b) cu un vârtej - numai de-a lungul liniei de curgere a vârtejului și a elementului
Această lege este uneori formulată ca teorema a trei înălțimi.
În condițiile de mai sus, suma celor trei înălțimi - geometrică, piezometrică și dinamică - rămâne neschimbată.
În acest caz, componentele energiei totale se pot interconverti.
Trebuie avut în vedere că modificarea energiei cinetice a unui fluid incompresibil de-a lungul unui jet elementar nu poate fi stabilită în mod arbitrar: în conformitate cu ecuația de continuitate, această modificare este determinată în mod unic de o modificare a ariei secțiunii transversale a canalul
Debitul într-un jet orizontal are un mare valoare practică, se realizeaza in duzele motorului. Scriem ecuația lui Bernoulli pentru z= const
.
Astfel, o creștere a vitezei unui fluid incompresibil într-un jet elementar orizontal este întotdeauna însoțită de o scădere a presiunii, iar o scădere a vitezei este întotdeauna însoțită de o creștere a presiunii până la v= 0. Prin urmare, capul dinamic este utilizat pe scară largă, cum ar fi alimentarea cu apă a sistemului de răcire, distrugerea stânci etc.
(Document)
n1.doc
Conţinut.| Introducere | 2 |
| Capitolul I. Ecuația lui Bernoulli, ea fizică și sens geometric | 4 |
| 1.1. Ecuația lui Bernoulli pentru un strop de lichid ideal | 4 |
| 1.2. Semnificația geometrică și energetică a ecuației lui Bernoulli pentru un strop de lichid ideal. | 7 |
| 1.3. Semnificația fizică a ecuației lui Bernoulli. | 9 |
| 1.4 Ecuația lui Bernoulli pentru un strop de lichid real | 11 |
| 1.5. Ecuația lui Bernoulli pentru curgerea fluidului real | 13 |
| Capitolul II. Pompa centrifuga K9-ON2Ts-6 20 OOPS | 14 |
| 2.1. Informatii generale despre produs | 14 |
| 2.2. Scopul produsului | 14 |
| 2.3. Specificații pompa | 14 |
| 2.4. Compoziția și completitudinea produsului | 14 |
| 2.5. Dispozitiv și principiu de funcționare | 15 |
| 2.6. Specificarea măsurilor de securitate | 16 |
| 2.7. Pregătirea produsului pentru lucru | 16 |
| 2.8. Procedura de operare | 17 |
| 2.9. întreținere | 17 |
| 2.10. Detalii de impachetare | 18 |
| 2.11. Certificat de ambalare | 18 |
| 2.12. garanția producătorului | 18 |
| 2.13. Informații despre reclamații | 18 |
| 2.14. Posibile defecțiuni și metode de eliminare a acestora | 19 |
| Concluzie. | 21 |
| Lista bibliografică. | 22 |
| Anexa 1 | |
| Anexa 2 | |
| Anexa 3 | |
| Anexa 4 | |
| Parte de decontare | |
Introducere.
Legea lui Bernoulli este o consecință a legii conservării energiei pentru un flux staționar ideal (adică fără frecare internă) fluid incompresibil:
Densitatea lichidului,
debitul,
Înălțimea la care se află elementul fluid în cauză,
Presiunea în punctul din spațiu în care se află centrul de masă al elementului fluid în cauză,
Accelerația gravitației.
Constanta din partea dreaptă este de obicei numită cap sau presiune totală și, de asemenea, integrala Bernoulli. Dimensiunea tuturor termenilor este o unitate de energie pe unitatea de volum de lichid.
Această relație, dezvoltată de Daniel Bernoulli în 1738, a fost numită ecuația lui Bernoulli după el. (A nu se confunda cu ecuația diferențială a lui Bernoulli.)
Pentru o conductă orizontală h = 0 și ecuația Bernoulli ia forma: 
.
Presiunea totală constă din greutatea (?gh), presiunea statică (p) și dinamică.
Din legea lui Bernoulli rezultă că pe măsură ce secțiunea transversală a curgerii scade, datorită creșterii vitezei, adică a presiunii dinamice, presiunea statică scade. Legea lui Bernoulli este valabilă și pentru flux laminar gaz. Fenomenul de scădere a presiunii cu creșterea debitului stă la baza funcționării diferitelor tipuri de debitmetre (de exemplu, un tub Venturi), pompe cu jet de apă și abur.
Legea lui Bernoulli este valabilă în formă pură numai pentru lichide a căror vâscozitate este zero, adică lichide care nu se lipesc de suprafața conductei. De fapt, s-a stabilit experimental că viteza lichidului la suprafață corp solid este aproape întotdeauna exact zero (cu excepția cazurilor de separare a jetului în anumite condiții rare).
Capitoleu. Ecuația lui Bernoulli, semnificația sa fizică și geometrică
1.1. Ecuația lui Bernoulli pentru un strop de lichid ideal
Să folosim ecuațiile diferențiale ale mișcării
(1)
Înmulțiți prima ecuație cu dx, a doua cu dy și a treia cu dz. 
(2)
Ca rezultat al adunării ecuațiilor (2), obținem
(3)
Vom lua în considerare un flux care, în mișcare constantă,
este traiectoria mișcării particulelor. În acest caz, dx, dy, dz vor fi
proiecții ale traseului elementar dL parcurs de particule în timpul dt,
acestea. dx=u x dt, dy=u y dt, dz=u z dt. Înlocuiți aceste valori în partea stângă a ecuației
(3). Având în vedere că viteza totală u 2 se exprimă prin compoziția-
u 2 = u x 2 + u y 2 + u z 2 de-a lungul axelor de coordonate, scriem 
În partea dreaptă a ecuației (3), expresia Xdx+Ydy+Zdz=dU – este diferența totală a funcției de forță U.
pentru că considerată mișcare constantă, în care presiunea hidrodinamică nu depinde de timp, apoi trinomul din paranteze
ecuația (3) este diferenţial total presiune:
Deci, ecuația (3) poate fi redusă la forma:
(4)
Ecuația (4) stabilește o relație între viteza u, presiunea p
și funcția de forță U pentru orice secțiune a unui flux de lichid în mișcare
Integrând ecuația (4), obținem
(5)
Acestea. pentru oricare două secțiuni ale unui flux elementar
(6)
Considera privat cazul când de la volumetric (masă) extern
forte care actioneaza asupra fluidului numai gravitația. Apoi, funcția de forță corespunzătoare forței gravitaționale poate fi reprezentată astfel:
intr-un mod simplu:
Înlocuind valoarea lui U în ecuația (6), obținem
(7)
Sa observat mai devreme că toți termenii sunt legați de o unitate de masă. Referim termenii ecuației (7) la unitatea de greutate a lichidului, amintindu-ne că greutatea
unitatea de masă este g. Împărțind părțile stânga și dreaptă ale ecuației la g,
(8)
Dependența (8) este ecuația lui Bernoulli pentru elementar
picurături de lichid ideal, care stabilește o legătură între viteza
mișcarea u, presiunea p și poziția geometrică a secțiunilor
se prelinge z. Această ecuație a fost obținută pentru prima dată de Daniel Bernoulli în 1738.
ca urmare a aplicării legii conservării unui fluid în mişcare
energie. Vă permite să rezolvați multe sarcini practice hidraulica.
1.2. Geometric și energeticsemnificația ecuației lui Bernoulli pentru un strop de lichid ideal.
Să presupunem că centrele de greutate ale secțiunilor vii ale filamentului 1–1 și 2–2
(Fig. 1) sunt situate la înălțimile z 1 și z 2 din planul de comparație 0–0 și
că tuburile piezometrice sunt situate în aceste centre de greutate. Evreu-
osul din fiecare tub se va ridica la o înălțime h i =p i /?g,
acestea. la înălțimea piezometrică. În ecuația (8), z 1 și z 2 (m) sunt înălțimile geometrice ale centrelor de greutate ale secțiunilor vii corespunzătoare ale fluxului deasupra planului de comparație, termenii p 1 /?g și p 2 /?g ( m) sunt înălțimile piezometrice corespunzătoare presiunilor din centrele de greutate specificate. Al treilea termen al ecuației u i 2 /2g (m) este viteza sau presiunea dinamică corespunzătoare vitezei u i .
Lăsați deoparte de punctul A segmentul Aa, egal cu înălțimea piezometrică
p 1 /?g, iar din punctul B - segmentul Bb, egal cu p 2 /?g. Apoi din punctele a și b punem deoparte
segmentele aa / și bb / corespunzătoare presiunilor de viteză u 1 2 /2g și u 2 2 /2g.
Construcții similare pot fi realizate pentru un număr de secțiuni vii luate de-a lungul unui pârâu elementar. pentru că suma a trei termeni u i 2 /2g, p i /?g și z i
pentru un lichid ideal este constant de-a lungul axei jetului, atunci vârfurile segmentelor verticale aa / și bb / sunt situate pe aceeași verticală
distanțe de la planul de comparație 0–0, iar vârfurile acestor segmente trebuie să se afle în același plan orizontal, numit presiune
planul 0 / –0 / . În cazul unui fluid ideal, planul de presiune este orizontal. Dacă conectăm fără probleme nivelurile de lichid din tuburile piezometrice, obținem linia piezometrică p–p.
Suma celor trei înălțimi se numește u1087 înălțimea totală hidrodinamică și
notat H D. Prin urmare, înălțimea totală este suma potențialului H = z + p /? g și a vitezei h ck = u 2 / 2g capete, adică.
1.3. Semnificația fizică a ecuației lui Bernoulli.
Luați în considerare o particulă de fluid de masă dm care se mișcă de-a lungul unei linii de curgere. Să determinăm valoarea energiei totale deținute de o particulă din secțiunile 1–1 și 2–2.
Energia totală este suma cinetică și potențială
energie. Energia cinetică din secțiunea 1–1 este egală cu u 2 dm/2. Energia potențială în raport cu planul de comparație 0–0 este egală cu produsul
greutatea particulei până la înălțimea ridicării ei deasupra acestui plan z 1 gdm . În secțiunea 1–1, particula va fi ridicată la o înălțime z 1 + p 1 /?g, unde p 1 /?g este înălțimea corespunzătoare presiunii care va ridica această particulă, de exemplu, în
tub piezometric. În secțiunea 2–2, particula va fi ridicată la o înălțime z 2 + p 2 /?g. Astfel, în secțiunea transversală 1–1, particula are un potențial
energie gdm (z 1 + p 1 /?g). În mod similar, în secțiunea 2–2 gdm (z 2 + p 2 /?g).
Atunci energia totală dE în secțiunile transversale va fi egală cu:
(9)
Împărțind ecuația (9) termen cu termen la greutatea gdm, determinăm energia totală a fluidului pe unitatea de greutate a acestuia, adică. energie specifică de.
(10)
În (10) u 1 2 /2g și u 2 2 /2g sunt energia cinetică specifică; p1//g şi p2/g
este energia potențială specifică a presiunii; z 1 și z 2 sunt energia potențială specifică a poziției particulei în secțiunile 1–1 și, respectiv, 2–2.
Conform ecuației lui Bernoulli, suma celor trei mărimi indicate este constantă, ceea ce duce la egalitatea: de1= de2.
Secțiunile 1–1 și 2–2 sunt luate în mod arbitrar, deci
(11)
Deci, suma celor trei termeni ai ecuației Bernoulli este suma a trei energii specifice: energie cinetică specifică, potențial specific
energia de presiune și energia potențială specifică a poziției. Pentru
Pentru un lichid ideal, suma a trei energii specifice de-a lungul lungimii unui flux elementar este constantă.
În general, ecuația Bernoulli este o expresie specială pentru
nou legea fizică conservarea Energiei.
1.4 Ecuația lui Bernoulli pentru un strop de lichid real
Dacă în loc de un fluid ideal considerăm unul real, atunci ecuația Bernoulli va trebui să se schimbe semnificativ. La
În mișcarea unui fluid real, energia sa specifică totală sau capul va scădea în direcția mișcării. Motivul pentru aceasta este costul inevitabil al energiei pentru a depăși rezistența la mișcare, din cauza
frecare internă într-un fluid vâscos (adică real). Aceasta înseamnă că pentru un flux de lichid real, energia specifică totală din secțiunea 1–1 va fi întotdeauna mai mare decât energia specifică totală din următoarea secțiune 2–2 cu valoarea pierderilor de energie indicate și, prin urmare, ecuația lui Bernoulli ia forma:
Așa cum cei trei termeni din partea stângă a acestei ecuații și primii trei termeni din partea dreaptă a acesteia reprezintă energia totală a fluidului din secțiunile 1–1 și, respectiv, 2–2, la fel și valoarea h / este o măsură
energie pierdută pentru a depăși rezistența atunci când se deplasează între secțiunile indicate. Corespunzător acestei pierderi specifice
capul de energie se numește pierderea de cap între secțiunile 1–1 și 2–2. LA
în conformitate cu aceasta, graficul ecuației Bernoulli pentru un filtru de real
lichid (Fig. 2) va diferi de un grafic similar pentru un lichid ideal.
Întrucât în cazul unui lichid real capul total
scade de-a lungul fluxului în direcția mișcării, linia de presiune este afișată nu ca o linie dreaptă orizontală (ca în cazul unui lichid ideal), ci
oarecare curbă 0 / –0 / . Pentru a caracteriza mișcarea unui real vâscos
lichidele folosesc conceptele: hidraulic şi piezometric
gradienti de curgere. Panta hidraulică i este căderea totalului
cap, referitor la unitatea de lungime, măsurată de-a lungul filierei. In medie
panta hidraulică în secțiunea dintre cele două secțiuni 1–1 și 2–2 se determină după cum urmează:
Panta piezometrică i p este modificarea potențialului
cap pe unitate de lungime.
(14)
Pantele i și i p sunt mărimi abstracte, adimensionale.
1.5. Ecuația lui Bernoulli pentru curgerea fluidului real
Să derivăm ecuația lui Bernoulli pentru un flux constant al unui fluid vâscos (real), constând dintr-un set de jeturi elementare.
Folosim ecuația (7) pentru un flux elementar.
pentru că se presupune că fluxul constă dintr-un set de elementare
se scurge, atunci se poate obține ecuația Bernoulli pentru întregul flux
prin însumarea (integrarea) energiilor totale ale tuturor jeturilor elementare care alcătuiesc fluxul, și a pierderilor de energie care s-au produs în acestea.
Integrând ecuația (13) peste secțiunea de curgere liberă, obținem ecuația Bernoulli pentru curgerea unui fluid real.
(15)
Parcă prin creștere un firicel elementar până la dimensiunea unui întreg flux,
am stabilit că ecuația Bernoulli pentru un întreg flux de lichid vâscos este similară în construcția sa cu ecuația Bernoulli pentru un flux elementar.
Notă diferenta importanta. Din ecuația lui Bernoulli se calculează energia cinetică specifică sau capul vitezei pentru un flux real de fluid viteza mediev mișcarea fluidelor. Element nou în
acest caz sunt coeficienții de energie cinetică? (coeficientul Coriolis), a cărui valoare depinde de gradul de denivelare
distribuția vitezelor pe secțiunea vie a fluxului. Ei corectează
valoarea energiei cinetice la determinarea acesteia prin viteze medii vîn secțiunile vii corespunzătoare 1–1 și 2–2. Coeficient?
determinat empiric bazate pe măsurători speciale ale vitezelor în diverse puncte fluxul de fluid. Pentru flux laminarîn
țevi rotunde?=2,0, iar pentru turbulente (dezvoltate)?=1,05…1,1.
Ecuația (15) este ecuația lui Bernoulli pentru întregul flux al unui fluid real. În acest caz, suma celor trei termeni ai săi este suma a trei energii specifice (m) ale întregului flux al unui fluid vâscos din secțiunile 1–1 și 2–2, unde
V 2 /2g este energia cinetică specifică a fluxului; p/?g este energia potențială specifică a presiunii; z este energia specifică a poziției; h - pierderi
energie care a apărut în timpul deplasării unui fluid real (vâscos) din prima secțiune în a doua.
După cum sa menționat deja, energia specifică în hidraulic se numește cap (m), deci ecuațiile Bernoulli în interpretare geometrică
poate fi reprezentat astfel: H D1 \u003d H D2 + h, unde H D1 -
înălțimea debitului total în secțiunea 1–1; H D2 - înălțimea debitului total în secțiune
2–2; h este pierderea de cap între secțiunile 1–1 și 2–2.
CapitolII. Pompa centrifuga K9-ON2Ts-6 20 OOPS
2.1. Informații generale despre produs
2.1.1. Pompa centrifuga K9-ON2Ts-6/20.
Data emiterii 20.04.94
Producator: Fabrica de instrumente.
Număr fabrică_ 22
________
2.2. Scopul produsului
2.2.1. Pompa este concepută pentru pomparea laptelui și a laptelui similar ca vâscozitate, densitate și activitate chimică Produse alimentare temperatura nu mai mare de 90°C.
2.3. Specificații pompe
2.3.1 Pompa trebuie să funcționeze în intervalul de la 30% la 130% din debitul nominal (Anexa 3).
2.3.2 Dimensiunile de instalare și de gabarit sunt specificate în Anexa 1.
2.4. Compoziția și completitudinea produsului
2.4.1. Componentele principale ale unităților și pieselor de pompare:
Bloc pompa;
Motor electric;
Carcasa motorului.
2.4.2. Setul de livrare include următoarele articole:
pompa;
pașaport;
Piese de schimb.
2.4.3. Piese de schimb:
garnitură-2 buc.-KZhRU.754175.001;
garnitura-1-buc.-KZhRU.754175.002;
garnitură - 1 buc - KZhRU.754175.003;
4) inel -1 bucată - KZhRU.754176.003-01;
inel-2 piese - KZhRU.754176.003-02;
inel -1 bucată - KZhRU.754176.003-04;
inel -1 bucată - 054-058-25-2-2 GOST 18829-73.
extractor-1 buc.-KZhRU-296454.001.
2.5. Dispozitiv și principiu de funcționare
2.5.1. Proiectarea pompei este dată în Anexa 2. Pompa este formată dintr-o carcasă 1, un capac 2, un rotor 3 atașat la arborele 4 printr-un caren 5. Etanșeitatea pompei de-a lungul liniei arborelui este asigurată de un mecanism mecanic. etanșare 6. Carcasa 1 are două fitinguri 7 și 8 pentru intrarea și ieșirea apei de răcire care curge către etanșarea mecanică. O cană 9 cu un tub 10 și un fiting 11 este conectată la fitingul 8 pentru a controla apa de răcire care curge către etanșarea mecanică.
Carcasa 1, capacul 2, rotorul 3 sunt din otel inoxidabil tip 12X18H10T. În partea inferioară a corpului 1 există un orificiu de scurgere A pentru a îndepărta scurgerile produsului pompat prin garnitura 6.
2.5.2 Pompa este antrenată de un motor electric 12 printr-o bară de torsiune 13 instalată în cavitatea arborelui 4. Motorul electric 12 este protejat de o carcasă 14 de stropirea cu apă în timpul spălării echipamentului.
2.5.3 Pompa este instalată orizontal pe suporturile 15, care permit reglarea înălțimii acesteia.
2.5.4. Înainte de a porni pompa, este necesar să conectați furtunurile pentru alimentarea și evacuarea apei de răcire la fitingurile 7 și 11, alimentarea cu apă a etanșării 6 prin fitingul 7 și controlați scurgerea acesteia (20-40 picături pe minut) care vin din tubul 10 în cana 9.
2.5.6 Mediul pompat de pompă (lapte sau alte produse) este alimentat la aspirație
conducta 16 și evacuată din conducta de presiune 17.
2.5.7 Conectarea fazelor motorului trebuie să asigure sensul de rotație al rotorului 3 în sensul săgeții de pe capacul 2.
2.6. Specificarea măsurilor de securitate
2.6.1Înainte de a porni pompa, este necesară împământarea carcasei motorului. Rezistența buclei de masă nu trebuie să fie mai mare de 4 ohmi.
2.6.2 Când pompa este în funcțiune și sub presiune, nu sunt permise reparații.
2.6.3 La efectuarea lucrărilor de reparație, motorul electric trebuie să fie complet deconectat de la sursele de curent electric.
2.7. Pregătirea produsului pentru lucru
2.7.1 Înainte de instalare, este necesar să se măsoare rezistența de izolație a înfășurărilor motorului. Dacă este mai mică de 5 MΩ, motorul trebuie ținut într-o cameră caldă și uscată și rezistența de izolație trebuie măsurată din nou.
2.7.2 Împământați motorul și pompa.
2.7.3 Motorul electric este conectat la rețea cu un cablu cu patru fire, a cărui secțiune și marca trebuie să corespundă tensiunii și puterii motorului electric. Cablul trebuie să fie protejat ermetic de deteriorări mecanice,
Echipamentul de pornire al motorului electric trebuie protejat împotriva suprasarcinilor și scurtcircuitelor.
2.7.4. Sudați conductele de aspirație și refulare la conductele de derivație 16, 17 (Anexa 2).
Pentru a preveni sarcini inacceptabile asupra pompei, conductelor conectate
Ar trebui adus la duzele pompei fără distorsiuni. Îndoirea permisă a axelor dintre duzele pompei și conductele conectate este de -1°.
2.7.5. Pentru a umple carcasa pompei și conducta de aspirație cu lichid înainte de pornire, pe conducta de refulare poate fi instalat un dispozitiv de umplere. Dispozitivul de amorsare nu este furnizat de producătorul pompei.
Nu este permisă instalarea dispozitivelor de control pe linia de aspirație. Debitul trebuie reglat prin reglare prin instalarea unor dispozitive de control pe ramura de refulare a pompei. Scurgerile de aer în partea de curgere a pompei nu sunt permise.
2.7.6. Conectați furtunurile pentru alimentarea cu lichid de răcire la etanșarea mecanică la fitingul 7. Pentru a evacua apa de răcire din etanșarea mecanică, conectați furtunul la racordul 11.
2.8. Procedura de operare
2.8.1. Înainte de a porni pompa, este necesar să deschideți supapa de pe conductă pentru alimentarea cu lichid de răcire la etanșare și să vă asigurați că lichidul trece prin etanșare prin scurgerea de la tubul 10 la paharul 9 (Anexa 2). Cantitatea de scurgere este de 20-40 de picături pe minut.
2.8.2. Umpleți carcasa pompei și conducta de aspirație a acesteia cu produsul pompat.
2.8.3. Porniți pompa.
2.9. întreținere
2.9.1. Pentru a asigura funcționarea fiabilă a etanșării mecanice, este necesar să se monitorizeze alimentarea cu lichid de răcire. Ar trebui să fie în intervalul 20-40 de picături pe minut.
2.9.2. Starea tehnică a etanșării mecanice se verifică prin cantitatea de mediu pompat care provine din orificiul de drenaj. A (Anexa 2). Cantitatea permisă - nu mai mult de 10 picături pe minut.
2.9.3. Dacă scurgerea mediului pompat prin etanșare depășește limite admisibile, este necesar să înlocuiți garniturile de cauciuc din garnitură (Anexa 4), dacă aceasta nu elimină scurgerea, atunci garnitura trebuie înlocuită.
2.9.4. Înlocuirea etanșării se efectuează în următoarea secvență: deconectați pompa de la conducta de aspirație, îndepărtați capacul 2 (Anexa 2), deșurubați carenajul 5, îndepărtați roata 3, demontați etanșarea folosind extractorul KZhRU.296454.001 (Anexa 5) ).
Pentru a demonta etanșarea folosind un extractor, este necesar să aliniați proeminențele ȘI de pe corpul extractorului (Anexa 10) cu canelurile Г din manșonul de etanșare, apoi rotiți corpul extractor 90 într-o direcție arbitrară, astfel încât proeminențele Și pe acesta. corpul intră în canalul E din manșonul de etanșare, apoi, rotind șurubul în sensul acelor de ceasornic (când este privit din partea laterală a conductei de admisie), strângeți etanșarea din carcasa pompei.
Pompa este asamblată în următoarea secvență: instalați etanșarea în pupa pompei 1 (Anexa 2), puneți rotorul 3 pe arborele pompei astfel încât marcajul de pe butucul roții să coincidă cu marcajul de la capătul arborelui. , strângeți carenajul 5, montați capacul 2. La instalarea etanșării, aliniați canelura K din carcasa etanșării cu știftul din carcasa pompei (Anexa 10).
ATENŢIE.
1. La înlocuirea garniturii nu este permisă utilizarea garniturii de cauciuc uzate.
2. Înainte de montarea garniturii, garniturile de cauciuc trebuie lubrifiate cu grăsime animală.
2.10. Detalii de impachetare
2.10.1. Pompa este livrată într-un container de transport.
2.10.2. Ambalajul asigura siguranta pompei in timpul depozitarii timp de 2 ani in depozite sau pe o platforma sub baldachin.
2.11. Certificat de ambalare
Pompa centrifuga K9-ON2Ts-6/20 numarul de fabrica 22
(denumirea produsului) (denumirea)
Ambalat în conformitate cu cerințele prevăzute de documentația de proiectare.
2.12. garanția producătorului
2.12.1 Perioada de garanție a unității de pompare este de 18 luni de la data punerii în funcțiune, dar nu mai mult de 3,5 ani de la data expedierii de către producător.
2.12.2 La punerea în funcțiune a unei pompe cu termen de valabilitate mai mare de 12 luni, toate produsele din cauciuc incluse în aceasta trebuie înlocuite.
momentul și locul întocmirii actului;
adresa exactă a destinatarului pompei (poștal sau feroviar);
marca, seria si data primirii pompei;
data instalării pompei;
termeni de utilizare;
orele de funcționare ale pompei (în ore) de la primirea acesteia;
descriere detaliata disfuncționalități și defecte apărute, cu indicarea împrejurărilor în care au fost descoperite;
informații despre repararea pompei (dacă există);
numele şi funcţiile persoanelor care au întocmit actul.
2.14. Posibile defecțiuni și metode de eliminare a acestora
| Tip de eroare | Cauza probabila | Metoda de eliminare |
| 1. Pompa nu pompează produsul | Formarea blocajului de aer Pompa este instalată deasupra nivelului lichidului pompat | Eliminați blocajul de aer, umpleți pompa cu produsul pompat. Reduceți înălțimea de instalare Înlocuiți arborele pompei și bara de torsiune |
| 2. Pomparea fluidului este neuniformă | Aerul care intră în conducta de aspirație | Eliminați etanșeitatea. Reduceți înălțimea de instalare |
| 3. Pompa nu dezvoltă presiune | Roata se învârte direcție inversă | Schimbați două faze pe un motor electric Reduceți lungimea și numărul de coturi ale conductei de aspirație |
| 4. Zgomot crescut în cabina de lucru a pompei | Rezistenta mare Conducta de aspirație Pompa este instalată mult peste nivelul lichidului pompat Lovită de un străin obiect în camera de lucru a pompei | Reduceți lungimea și numărul de coturi ale conductei de aspirație, Reduceți înălțimea de instalare. |
| 5. Creșterea temperaturii carcasei pompei în zona lagărelor de susținere peste 85 ° C | Distrugerea cuștii rulmenților | Înlocuiți rulmentul |
| 6. Creșteți vibrația pompei | Distrugerea cuștii rulmenților, frecarea roții de torsiune de corp sau capacul din garnituri labirint | Demontați pompa, înlocuiți piesele uzate |
Concluzie.
Pe baza ecuației Bernoulli, au fost proiectate o serie de dispozitive, cum ar fi
ca apometru Venturi: un dispozitiv care asigură constrângerea locală a fluxului unui lichid, gaz sau vapori; folosit pentru a măsura debitul sau viteza curgerii. Debitul se modifică, provocând o modificare a presiunii; rezultând o cădere de presiune ( P 2 - P 1 ), care este legat în mod unic de debitul și debitul. Presiunea se măsoară cu un manometru diferenţial. Eroarea de măsurare a V. t. este de 2-10%;
pompă cu jet de apă: dispozitiv format din două tuburi - interior și exterior, pus pe un robinet de apă, care permite obținerea unei rarefări a aerului în tubul interior cu un jet de apă care curge prin tubul exterior;
ejector: un dispozitiv hidraulic în care energia cinetică este transferată dintr-un singur mediu care se deplasează cu mai multa viteza, altcuiva. Ejectorul, care funcționează conform legii Bernoulli, creează o presiune redusă a unui mediu în secțiunea de îngustare, ceea ce determină aspirația în fluxul altui mediu, care este apoi transferat și îndepărtat din locul de aspirație prin energia primului mediu. ; carburatoare cu piston, etc.
Lista bibliografică.
Hidraulice, mașini hidraulice și acționări hidraulice: un manual pentru universitățile de inginerie / Bashta T. M., Rudnev S. S., Nekrasov B. B. și alții - ed. a 2-a, revizuit. - M .: Mashinostroenie, 1992. - 423 p.
Pavlov K. F., Romankov P. G., Noskov A. A. exemple și sarcini în cursul proceselor și dispozitivelor tehnologie chimică: Tutorial pentru universități, ed. membru - corr. Academia Rusă de Științe P. G. Romankova. - Ed. a XII-a, stereotip. Retipărit din ediția din 1987. M.: SRL TID „Alianța”, 2005. - 576 p.
Procese și aparate de bază ale tehnologiei chimice: Manual de proiectare / G. S. Borisov, V. P. Brykov, Yu. I. Dytnersky și alții, ed. Yu. I. Dytnersky, ed. a 4-a, stereotip. M.: SRL ID „Alliance”, 2008 - 496 p.
Desen dimensional
Anexa 2
Caracteristicile de presiune și energie ale pompei K9-ON2Ts - 6/20
Anexa 3 
| Nume | Desemnare | Poz. |
| pad | KJRU. 754 175.004 | 1 |
| pad | KJRU. 754 175.002, | 2 |
| pad | KJRU. 754 175.003 | 3 |
| Inel | 054-058-25-2-2 | 4 |
| GOST 18829-73 |
Anexa 4
Instituția de învățământ autonomă de stat federală de învățământ profesional superior „Universitatea Federală Ural
numit după primul președinte al Rusiei Elțin B.N.
Proiect de curs in hidraulica
Fundamentele hidraulicei. mașini hidraulice.
Evaluarea proiectului ____________
Efectuat:
Studentul Prohorov K.V.
Manager de proiect:
Khomyakova T.V.
ecuația lui Bernoulli eu
ecuația lui Bernoulli
ecuație diferențială de ordinul I a formei: dy/dx + Py = Qy α ,
Unde P, Q- dat funcții continue din X; α -
număr constant. Introducerea unei noi funcții z = y --α+1 B. la. reduce la o ecuație diferențială liniară (vezi Ecuații diferențiale liniare) cu privire la z. Boo. a fost considerată de J. Bernoulli în 1695, metoda soluției a fost publicată de I. Bernoulli în 1697. ecuația de bază a hidrodinamicii (vezi hidrodinamică) ,
legând (pentru un flux constant) viteza fluidului care curge v, presiune în ea R si inaltime h locația unui volum mic de lichid deasupra planului de referință. Boo. a fost derivat de D. Bernoulli în 1738 pentru un strop de lichid ideal incompresibil de densitate constantă ρ, care se află numai sub acțiunea gravitației. În acest caz B. la. se pare ca: v 2 / 2 + plρ + gh= const, Unde g- accelerarea gravitației. Dacă această ecuație este înmulțită cu ρ ,
atunci va fi primul termen energie kinetică unități de volum ale lichidului, iar ceilalți 2 termeni - energia sa potențială, din care o parte se datorează gravitației (ultimul termen al ecuației), iar cealaltă parte - presiunea p. Boo. exprimă legea conservării energiei sub această formă. Dacă energia unui tip, de exemplu, cinetică, crește de-a lungul fluxului de lichid, atunci energia potențială scade cu aceeași cantitate. Prin urmare, de exemplu, atunci când fluxul care curge prin conductă se îngustează, când viteza curgerii crește (deoarece aceeași cantitate de lichid trece printr-o secțiune mai mică în același timp cu secțiune mai mare), presiunea scade în consecință în ea (acesta este principiul de funcționare al debitmetrului Venturi). De la B. la. urmează o serie de consecinţe importante. De exemplu, atunci când un lichid curge dintr-un vas deschis sub acțiunea gravitației ( orez. unu
) din B. la. urmează: v 2 /2g = h sau adică viteza fluidului la ieșire este aceeași ca și pentru cădere liberă particule lichide de la înălțime h. Dacă un flux uniform de fluid, a cărui viteză v 0 și presiune p 0 ,
întâlnește un obstacol în calea sa orez. 2
), apoi direct în fața obstacolului există o apă retrasă - o încetinire a fluxului; in centrul zonei de spate, in punct critic, viteza curgerii este zero. De la B. la. rezultă că presiunea în punctul critic p 1 = p 0 + ρ v 2 0 /2. Creșterea presiunii în acest punct, egală cu p 1 -p 0 = ρ v 2 0 /2, se numește presiune dinamică sau cap de viteză. Într-un picurare de lichid real, energia sa mecanică nu este conservată de-a lungul fluxului, ci este cheltuită pe munca forțelor de frecare și disipată sub formă de energie termică, prin urmare, atunci când B. at. Pentru un lichid real, trebuie luate în considerare pierderile de rezistență. Boo. Are mare importanță in hidraulica (Vezi Hidraulica) si hidrodinamica tehnica: se foloseste in calculele conductelor, pompelor, in rezolvarea problemelor legate de filtrare etc. Ecuația lui Bernoulli pentru un mediu cu densitate variabilă Rîmpreună cu ecuația de invariabilitate a masei și ecuația de stare stă la baza dinamicii gazelor (Vezi dinamica gazelor). Lit.: Fabrikant N.Ya., Aerodinamică, partea 1-2, L., 1949-64; Uginchus A. A., Hidraulica, mașini hidraulice și fundamentele alimentării cu apă în agricultură, K.-M., 1957, cap. v.
Mare enciclopedia sovietică. - M.: Enciclopedia Sovietică. 1969-1978 .
Vedeți ce este „ecuația Bernoulli” în alte dicționare:
- (integrala Bernoulli) în hidroaeromecanică (numită după omul de știință elvețian D. Bernoulli), una dintre principalele. ecuații ale hidromecanicii, care pentru mișcarea constantă a unui fluid ideal incompresibil într-un câmp uniform de gravitație are forma: unde v… … Enciclopedia fizică
Conectează viteza și presiunea în fluxul unui fluid incompresibil ideal la un debit constant. Ecuația Bernoulli exprimă legea conservării energiei într-un fluid în mișcare. Folosit pe scară largă în hidraulică și hidrodinamică tehnică. Dedus de D. ...... Dicţionar enciclopedic mare
În aero și hidrodinamică, relația care conectează gazul sau variabilele hidrodinamice de-a lungul liniei de curgere a unui flux barotrop constant al unui lichid sau gaz ideal într-un câmp potențial de forțe ale corpului F = grad(Π), unde (Π) este potențialul: (Π) ) + V2/2 + … Enciclopedia tehnologiei
Conectează viteza și presiunea în fluxul unui fluid incompresibil ideal la un debit constant. Ecuația lui Bernoulli exprimă legea conservării energiei într-un fluid în mișcare. Folosit pe scară largă în hidraulică și hidrodinamică tehnică. Eliberată… … Dicţionar enciclopedic
Ecuație diferențială obișnuită de ordinul I unde. numar real, nu zeroși unitate. Această ecuație a fost considerată pentru prima dată de J. Bernoulli. Înlocuirea lui B. la. redus la un liniar ecuație neomogenă Prima comandă (vezi ...... Enciclopedie matematică
ecuația lui Bernoulli Enciclopedia „Aviație”
ecuația lui Bernoulli- în aero și hidrodinamică - o relație care conectează gaz sau variabile hidrodinamice de-a lungul liniei de curgere a unui flux barotrop constant [ρ = ρ(p)] al unui lichid sau gaz ideal într-un câmp potențial de forțe ale corpului (F = -gradΠ, unde Π —…… Enciclopedia „Aviație”
- [pe numele elvețianului. savantul D. Bernoulli (D. Bernoulli; 1700 1782)] unul dintre principalele. urniul hidrodinamicii, exprimând legea conservării energiei. 1) B. la. pentru elementare (cu mic secțiune transversală) scurgerile unui fluid ideal: unde p, RO și v sunt statice. ...... Marele dicționar politehnic enciclopedic
Conectează viteza și presiunea în fluxul unui fluid incompresibil ideal la un debit constant. Boo. exprimă legea conservării energiei unui fluid în mișcare. Utilizat pe scară largă în hidraulică și inginerie. hidrodinamică. Crescut de D. Bernoulli in 1738... Științele naturii. Dicţionar enciclopedic
Ecuația Bernoulli, ecuația de bază a hidrodinamicii, conectând (pentru un debit constant) viteza fluidului care curge v, presiunea din acesta p și înălțimea h a locației unui volum mic de fluid deasupra planului de referință. Boo. a fost crescut de D. Bernoulli în... Marea Enciclopedie Sovietică
Cărți
- Hidrodinamică sau Note despre forțele și mișcările lichidelor, D. Bernoulli. Această carte va fi produsă în conformitate cu comanda dumneavoastră utilizând tehnologia Print-on-Demand. În 1738, celebra lucrare a lui Daniel Bernoulli „Hidrodinamică sau Note despre forțe și...
