Tema 7
Análise e aplicação da equação de Bernoulli
1. A equação da continuidade em hidráulica. Consumo.
2. Análise da equação de Bernoulli.
3. Significado energético da equação de Bernoulli.
4. Limite de aplicabilidade da equação de Bernoulli.
5. Exemplos de aplicação da equação de Bernoulli.
5.1. Medidor de vazão Venturi.
5.2. Medição de velocidade (tubo de Pitot).
5.3. cavitação.
5.4. Fórmula de Toricelli.
6. Equação de continuidade em hidráulica. Consumo.
7.1. Consumo. Equação de continuidade em hidráulica
Considere um fluxo constante entre as seções vivas 1,2 (Fig. 26).
onde - a área da seção viva, - a velocidade média na seção.
Através limpar seção 2 durante este tempo o volume de líquido flui para fora
onde é a área da seção aberta 2, é a velocidade média na seção 2.
Como a forma do volume 1-2 não muda com o tempo, o líquido é incompressível, o volume do líquido deve ser igual ao volume que sai.
Portanto, pode-se escrever
Essa equação é chamada equação de continuidade.
Segue da equação de continuidade que
As velocidades médias são inversamente proporcionais às áreas das seções correspondentes.
7.2. Análise da equação de Bernoulli
Escrevemos a equação de Bernoulli para o movimento estacionário de um fluido compressível ideal sob a condição de sua barotropia () no campo de forças do corpo
,
integrando temos
.
Para um fluxo potencial, a constante da equação de Bernoulli é constante para toda a região do fluxo. Com movimento giratório fluido ideal constante Com na integral de Bernoulli preserva valor constante apenas para uma determinada linha de vórtices, e não para todo o espaço, como em um fluxo irrotacional.
A equação de Bernoulli é uma das principais da dinâmica dos fluidos, pois determina a mudança nos principais parâmetros do escoamento - pressão, velocidade e altura do líquido.
Vamos integrar equação diferencial Bernoulli para a seção final do gotejamento 1-2
.
A integral expressa o trabalho das forças de pressão para mover um quilograma de fluido da área 1 com pressão R 1 para a área 2 com pressão R 2 .
O valor da integral muda dependendo do tipo de processo (termodinâmico) que o líquido realiza, ou seja, do tipo de dependência .
Considerar processo isobárico(Fig. 27)
Em um processo isocórico
Para um fluido incompressível com fluxo sem troca Trabalho mecanico com ambiente externo, obtemos, para da equação de Bernoulli
,
ou multiplicando por r
,
ou dividindo por rg
,
onde as constantes têm o seguinte significado físico:
Comé a energia mecânica total de um quilograma de líquido ou Cabeça cheia, ,
A energia mecânica total de uma massa líquida com um volume de metro cúbico ou Cabeça cheia, ou Pai ,
- energia mecânica total ou Cabeça cheia em metros de uma coluna deste líquido.
Todas as três quantidades têm o mesmo significado físico, qualquer uma delas recebe um nome Cabeça cheia.
Os componentes da energia mecânica total de um líquido são mais claramente representados e medidos em metros da coluna de líquido,
g z,rgz,z - energia potencial posição do líquido, medida a partir de um plano de nivelamento horizontal arbitrariamente escolhido, ou cabeça geométrica, 
,
Energia potencial da pressão do líquido ou cabeça piezométrica,,
é a energia potencial do líquido ou cabeça hidrostática,,
é a energia cinética do fluido, ou alta velocidade pressão, .
Cabeça piezométrica R pode ser medido a partir de vácuo total p=0 ou, por exemplo, da pressão meio Ambiente. Em ambas as partes das igualdades, a pressão absoluta ou manométrica deve ser substituída.
A origem da energia é arbitrária, mas deve ser a mesma para ambas as partes das igualdades.
7.3. Significado energético da equação de Bernoulli
Consiste no enunciado da lei de conservação da energia mecânica total por unidade de massa de um fluido incompressível
a) com um fluxo potencial para qualquer ponto no espaço,
b) com um vórtice - apenas ao longo da linha de corrente do vórtice e da linha elementar
Esta lei às vezes é formulada como o teorema das três alturas.
Nas condições acima, a soma das três alturas - geométrica, piezométrica e dinâmica permanece inalterada.
Nesse caso, os componentes da energia total podem se interconverter.
Deve-se ter em mente que a mudança na energia cinética de um fluido incompressível ao longo de um jato elementar não pode ser definida arbitrariamente: de acordo com a equação de continuidade, essa mudança é determinada exclusivamente por uma mudança na área da seção transversal de o canal
O escoamento em um jato horizontal tem uma grande valor prático, é realizado nos bicos do motor. Escrevemos a equação de Bernoulli para z= const
.
Assim, um aumento na velocidade de um fluido incompressível em um jato elementar horizontal é sempre acompanhado por uma diminuição na pressão, e uma diminuição na velocidade é sempre acompanhada por um aumento na pressão até v= 0. Portanto, a cabeça dinâmica é amplamente utilizada, como abastecimento de água para o sistema de refrigeração, destruição pedras etc.
(Documento)
n1.doc
Contente.| Introdução | 2 |
| Capítulo I. A equação de Bernoulli, suas características físicas e significado geométrico | 4 |
| 1.1. Equação de Bernoulli para um fio de um líquido ideal | 4 |
| 1.2. Significado geométrico e energético da equação de Bernoulli para um fio de um líquido ideal. | 7 |
| 1.3. O significado físico da equação de Bernoulli. | 9 |
| 1.4 Equação de Bernoulli para um fio de um líquido real | 11 |
| 1.5. Equação de Bernoulli para escoamento de fluido real | 13 |
| Capítulo II. Bomba centrífuga K9-ON2Ts-6 20 OOPS | 14 |
| 2.1. Informação geral sobre o produto | 14 |
| 2.2. Finalidade do produto | 14 |
| 2.3. Especificações bombear | 14 |
| 2.4. Composição e integridade do produto | 14 |
| 2.5. Dispositivo e princípio de operação | 15 |
| 2.6. Especificando medidas de segurança | 16 |
| 2.7. Preparando o produto para o trabalho | 16 |
| 2.8. Procedimento de operação | 17 |
| 2.9. Manutenção | 17 |
| 2.10. Detalhes de empacotamento | 18 |
| 2.11. Certificado de embalagem | 18 |
| 2.12. garantia do fabricante | 18 |
| 2.13. Informações sobre reclamações | 18 |
| 2.14. Possíveis avarias e métodos para a sua eliminação | 19 |
| Conclusão. | 21 |
| Lista bibliográfica. | 22 |
| Apêndice 1 | |
| Anexo 2 | |
| Anexo 3 | |
| Apêndice 4 | |
| Parte do acordo | |
Introdução.
A lei de Bernoulli é uma consequência da lei da conservação da energia para um fluxo estacionário ideal (isto é, sem fricção interna) fluido incompressível:
Densidade do líquido,
quociente de vazão,
A altura na qual o elemento fluido em consideração está localizado,
A pressão no ponto no espaço onde o centro de massa do elemento fluido em consideração está localizado,
Aceleração da gravidade.
A constante do lado direito é geralmente chamada de carga ou pressão total, e também a integral de Bernoulli. A dimensão de todos os termos é uma unidade de energia por unidade de volume de líquido.
Essa relação, desenvolvida por Daniel Bernoulli em 1738, recebeu o nome de equação de Bernoulli em sua homenagem. (Não confundir com a equação diferencial de Bernoulli.)
Para um tubo horizontal h = 0 e a equação de Bernoulli toma a forma: 
.
A pressão total consiste nas pressões de peso (?gh), estática (p) e dinâmica.
Decorre da lei de Bernoulli que à medida que a seção transversal do escoamento diminui, devido ao aumento da velocidade, ou seja, da pressão dinâmica, a pressão estática diminui. A lei de Bernoulli também é válida para fluxo laminar gás. O fenômeno da diminuição da pressão com o aumento da vazão está subjacente à operação de vários tipos de medidores de vazão (por exemplo, um tubo Venturi), bombas de água e jato de vapor.
A lei de Bernoulli é válida em forma pura apenas para líquidos cuja viscosidade é zero, ou seja, líquidos que não aderem à superfície do tubo. De fato, foi estabelecido experimentalmente que a velocidade do líquido na superfície corpo sólidoé quase sempre exatamente zero (exceto em casos de separação de jato sob certas condições raras).
CapítuloEU. A equação de Bernoulli, seu significado físico e geométrico
1.1. Equação de Bernoulli para um fio de um líquido ideal
Vamos usar as equações diferenciais do movimento
(1)
Multiplique a primeira equação por dx, a segunda por dy e a terceira por dz. 
(2)
Como resultado da adição das equações (2), obtemos
(3)
Vamos considerar uma corrente que, em movimento constante,
é a trajetória do movimento das partículas. Neste caso, dx, dy, dz serão
projeções do caminho elementar dL percorrido pelas partículas no tempo dt,
Essa. dx=u x dt, dy=u y dt, dz=u z dt. Substitua esses valores no lado esquerdo da equação
(3). Considerando que a velocidade total u 2 é expressa através da composição-
u 2 = u x 2 + u y 2 + u z 2 ao longo dos eixos coordenados, escrevemos 
No lado direito da equação (3), a expressão Xdx+Ydy+Zdz=dU – é a diferencial total da função força U.
Porque considerado movimento estacionário, em que a pressão hidrodinâmica não depende do tempo, então o trinômio entre parênteses
equação (3) é diferencial total pressão:
Assim, a equação (3) pode ser reduzida para a forma:
(4)
A equação (4) estabelece uma relação entre velocidade u, pressão p
e função de força U para qualquer seção de um fluxo de líquido em movimento
Integrando a equação (4), obtemos
(5)
Aqueles. para quaisquer duas seções de um fluxo elementar
(6)
Considerar privado o caso quando de volumétrico externo (massa)
forças que atuam no fluido apenas gravidade. Então, a função força correspondente à força da gravidade pode ser representada da seguinte forma:
de uma forma simples:
Substituindo o valor de U na equação (6), obtemos
(7)
Foi observado anteriormente que todos os termos estão relacionados a uma unidade de massa. Referimos os termos da equação (7) ao peso unitário do líquido, lembrando que o peso
a unidade de massa é g. Dividindo os lados esquerdo e direito da equação por g,
(8)
A dependência (8) é a equação de Bernoulli para o
gotas de um líquido ideal, que estabelece uma conexão entre a velocidade
movimento u, pressão p e a posição geométrica das seções
goteja z. Esta equação foi obtida pela primeira vez por Daniel Bernoulli em 1738.
como resultado da aplicação da lei de conservação a um fluido em movimento
energia. Ele permite que você resolva muitos tarefas práticas hidráulica.
1.2. Geométrico e energéticoo significado da equação de Bernoulli para um fio de um líquido ideal.
Suponhamos que os centros de gravidade das seções vivas do filamento 1-1 e 2-2
(Fig. 1) estão localizados nas alturas z 1 e z 2 do plano de comparação 0-0 e
que os tubos piezométricos estão localizados nesses centros de gravidade. Judeu-
o osso em cada tubo subirá a uma altura h i = p i /?g,
Essa. para a altura piezométrica. Na equação (8) z 1 e z 2 (m) são as alturas geométricas dos centros de gravidade das seções vivas correspondentes do córrego acima do plano de comparação, os termos p 1 /?g e p 2 /?g (m ) são as alturas piezométricas correspondentes às pressões nos centros de gravidade especificados. O terceiro termo da equação u i 2 /2g (m) é a velocidade ou pressão dinâmica correspondente à velocidade u i .
Separe do ponto A o segmento Aa, igual à altura piezométrica
p 1 /?g, e do ponto B - segmento Bb, igual a p 2 /?g. Então, dos pontos a e b, separamos
segmentos aa / e bb / correspondentes às pressões de velocidade u 1 2 /2g e u 2 2 /2g.
Construções semelhantes podem ser feitas para várias seções vivas tomadas ao longo de um córrego elementar. Porque soma de três termos u i 2 /2g, p i /?g e z i
para um líquido ideal é constante ao longo do eixo do jato, então os vértices dos segmentos verticais aa / e bb / estão localizados na mesma vertical
distâncias do plano de comparação 0-0, e os vértices desses segmentos devem estar no mesmo plano horizontal, chamado de pressão
plano 0 / –0 / . No caso de um fluido ideal, o plano de pressão é horizontal. Se conectarmos suavemente os níveis de líquido nos tubos piezométricos, obteremos a linha piezométrica p–p.
A soma das três alturas é chamada de u1087 a carga hidrodinâmica total e
denotado H D. Portanto, a carga total é a soma do potencial H = z + p /? g e a velocidade h ck = u 2 / 2g cabeças, ou seja,
1.3. O significado físico da equação de Bernoulli.
Considere uma partícula fluida de massa dm movendo-se ao longo de uma linha de corrente. Vamos determinar o valor da energia total possuída por uma partícula nas seções 1–1 e 2–2.
A energia total é a soma da energia cinética e potencial
energia. A energia cinética na seção 1-1 é igual a u 2 dm/2. A energia potencial em relação ao plano de comparação 0-0 é igual ao produto
peso da partícula até a altura de sua elevação acima deste plano z 1 gdm . Na seção 1–1, a partícula será elevada a uma altura z 1 + p 1 /?g, onde p 1 /?g é a altura correspondente à pressão que elevará essa partícula, por exemplo, em
tubo piezométrico. Na seção 2-2, a partícula será elevada a uma altura z 2 + p 2 /?g. Assim, na seção transversal 1-1, a partícula tem um potencial
energia gdm (z 1 + p 1 /?g). Da mesma forma, na seção 2-2 gdm (z 2 + p 2 /?g).
Então a energia total dE nas seções transversais será igual a:
(9)
Dividindo a Eq. (9) termo a termo pelo peso gdm, determinamos a energia total do fluido por unidade de seu peso, ou seja, energia específica de.
(10)
Em (10) u 1 2 /2g e u 2 2 /2g são a energia cinética específica; p 1 /?g e p 2 /?g
é a energia potencial específica da pressão; z 1 e z 2 são a energia potencial específica da posição da partícula nas seções 1–1 e 2–2, respectivamente.
De acordo com a equação de Bernoulli, a soma das três quantidades indicadas é constante, o que leva à igualdade: de1= de2.
As seções 1–1 e 2–2 são tomadas arbitrariamente, então
(11)
Então, a soma dos três termos da equação de Bernoulli é a soma de três energias específicas: energia cinética específica, potencial específico
energia de pressão e energia potencial específica de posição. Por
Para um líquido ideal, a soma de três energias específicas ao longo do comprimento de uma corrente elementar é constante.
Em geral, a equação de Bernoulli é uma expressão especial para a
novo lei física conservação de energia.
1.4 Equação de Bernoulli para um fio de um líquido real
Se em vez de um fluido ideal considerarmos um fluido real, então a equação de Bernoulli terá que mudar significativamente. No
No movimento de um fluido real, sua energia específica total ou carga diminuirá na direção do movimento. A razão para isso é o inevitável custo de energia para vencer a resistência ao movimento, devido à
atrito interno em um fluido viscoso (ou seja, real). Isso significa que para uma corrente de um líquido real, a energia específica total na seção 1-1 será sempre maior do que a energia específica total na seção 2-2 seguinte pelo valor das perdas de energia indicadas e, portanto, a equação de Bernoulli toma a forma:
Assim como os três termos do lado esquerdo desta equação e os três primeiros termos do lado direito representam a energia total do fluido nas seções 1-1 e 2-2, respectivamente, o valor h / é uma medida
energia perdida para vencer a resistência quando se move entre as seções indicadas. Correspondente a esta perda específica
carga de energia é chamada de perda de carga entre as seções 1–1 e 2–2. NO
de acordo com isso, o gráfico da equação de Bernoulli para um fio de real
líquido (Fig. 2) será diferente de um gráfico semelhante para um líquido ideal.
Uma vez que no caso de um líquido real a carga total
diminui ao longo da corrente na direção do movimento, a linha de pressão é mostrada não como uma linha reta horizontal (como no caso de um líquido ideal), mas
alguma curva 0 / –0 / . Para caracterizar o movimento de um real viscoso
líquidos utilizam os conceitos: hidráulico e piezométrico
gradientes de fluxo. A inclinação hidráulica i é a queda do total
cabeça, referida à unidade de comprimento, medida ao longo do fio. Média
a inclinação hidráulica na seção entre as duas seções 1–1 e 2–2 é determinada da seguinte forma:
A inclinação piezométrica i p é a mudança no potencial
cabeça por unidade de comprimento.
(14)
As inclinações i e i p são quantidades abstratas e adimensionais.
1.5. Equação de Bernoulli para escoamento de fluido real
Vamos derivar a equação de Bernoulli para um escoamento permanente de um fluido viscoso (real), consistindo de um conjunto de jatos elementares.
Usamos a equação (7) para um fluxo elementar.
Porque assume-se que o fluxo consiste em um conjunto de
goteja, então a equação de Bernoulli para todo o fluxo pode ser obtida
somando (integrando) as energias totais de todos os jatos elementares que compõem o fluxo e as perdas de energia que ocorreram neles.
Integrando a equação (13) sobre a seção de escoamento livre, obtemos a equação de Bernoulli para o escoamento de um fluido real.
(15)
Como se aumentando uma gota elementar até o tamanho de um fluxo inteiro,
estabelecemos que a equação de Bernoulli para todo um escoamento de um líquido viscoso é similar em sua construção à equação de Bernoulli para um escoamento elementar.
Observação diferença importante. A energia cinética específica ou carga de velocidade na equação de Bernoulli para um fluxo de fluido real é calculada a partir de velocidade médiav movimento fluido. Novo elemento em
neste caso são os coeficientes de energia cinética? (coeficiente de Coriolis), cujo valor depende do grau de desnível
distribuição de velocidades sobre a seção viva do fluxo. Eles corrigem
o valor da energia cinética ao determiná-la por velocidades médias v nas seções vivas correspondentes 1–1 e 2–2. Coeficiente?
determinado empiricamente com base em medições especiais de velocidades em vários pontos o fluxo de fluido. Por fluxo laminar dentro
tubos redondos?=2,0, e para tubos turbulentos (desenvolvidos)?=1,05…1,1.
A equação (15) é a equação de Bernoulli para todo o escoamento de um fluido real. Neste caso, a soma de seus três termos é a soma de três energias específicas (m) de todo o escoamento de um fluido viscoso nas seções 1–1 e 2–2, onde
V 2 /2g é a energia cinética específica do escoamento; p/?g é a energia potencial específica da pressão; z é a energia específica de posição; h - perdas
energia que ocorreu durante o movimento de um fluido real (viscoso) da primeira seção para a segunda.
Como já mencionado, a energia específica em hidráulica é chamada de cabeça (m), então as equações de Bernoulli na interpretação geométrica
pode ser representado da seguinte forma: H D1 \u003d H D2 + h, onde H D1 -
cabeça de fluxo total na seção 1–1; H D2 - cabeça de fluxo total na seção
2–2; h é a perda de carga entre as seções 1–1 e 2–2.
CapítuloII. Bomba centrífuga K9-ON2Ts-6 20 OOPS
2.1. Informações gerais do produto
2.1.1. Bomba centrífuga K9-ON2Ts-6/20.
Data de emissão 20.04.94
Fabricante: Fábrica de instrumentos.
Número de fábrica_ 22
________
2.2. Finalidade do produto
2.2.1. A bomba é projetada para bombear leite e leite semelhantes em viscosidade, densidade e atividade química produtos alimentícios temperatura não superior a 90°C.
2.3. Especificações da bomba
2.3.1 A bomba deve ser operada na faixa de 30% a 130% da vazão nominal (Anexo 3).
2.3.2 A instalação e as dimensões gerais são especificadas no Apêndice 1.
2.4. Composição e integridade do produto
2.4.1. Os principais componentes das unidades de bomba e peças:
Bloco da bomba;
Motor elétrico;
Carcaça do motor.
2.4.2. O conjunto de entrega inclui os seguintes itens:
bombear;
Passaporte;
Peças de reposição.
2.4.3. Peças de reposição:
junta-2 unid.-KZhRU.754175.001;
junta-1-pç.-KZhRU.754175.002;
junta - 1 peça - KZhRU.754175.003;
4) anel -1 peça - KZhRU.754176.003-01;
anel-2 peças - KZhRU.754176.003-02;
anel -1 peça - KZhRU.754176.003-04;
anel -1 peça - 054-058-25-2-2 GOST 18829-73.
puller-1 pc.-KZhRU-296454.001.
2.5. Dispositivo e princípio de operação
2.5.1. O projeto da bomba é dado no Apêndice 2. A bomba consiste em uma carcaça 1, uma tampa 2, um impulsor 3 fixado ao eixo 4 por uma carenagem 5. A estanqueidade da bomba ao longo da linha do eixo é garantida por um mecanismo mecânico vedação 6. A carcaça 1 possui dois encaixes 7 e 8 para entrada e saída de água de resfriamento que flui para a vedação mecânica. Um copo 9 com um tubo 10 e um encaixe 11 é conectado ao encaixe 8 para controlar a água de resfriamento que flui para a vedação mecânica.
Carcaça 1, tampa 2, impulsor 3 são feitos de aço inoxidável tipo 12X18H10T. Na parte inferior do corpo 1 existe um orifício de drenagem A para retirar vazamentos do produto bombeado através da vedação 6.
2.5.2 A bomba é acionada por um motor elétrico 12 através de uma barra de torção 13 instalada na cavidade do eixo 4. O motor elétrico 12 é protegido por uma carcaça 14 contra respingos de água durante a lavagem do equipamento.
2.5.3 A bomba é instalada horizontalmente nos suportes 15, que permitem ajustar sua altura.
2.5.4. Antes de ligar a bomba, é necessário conectar as mangueiras de alimentação e descarga de água de refrigeração às conexões 7 e 11, fornecer água para a vedação 6 através da conexão 7 e controlar seu vazamento (20-40 gotas por minuto) vindo do tubo 10 para o copo 9.
2.5.6 O meio bombeado pela bomba (leite ou outros produtos) é fornecido à sucção
tubo 16 e descarregado do tubo de pressão 17.
2.5.7 A ligação das fases do motor deve garantir o sentido de rotação do impulsor 3 no sentido da seta na tampa 2.
2.6. Especificando medidas de segurança
2.6.1Antes de dar partida na bomba, é necessário aterrar a carcaça do motor. A resistência do circuito de terra não deve ser superior a 4 ohms.
2.6.2 Quando a bomba está funcionando e sob pressão, não são permitidos reparos.
2.6.3 Ao realizar trabalhos de reparo, o motor elétrico deve estar completamente desconectado das fontes de corrente elétrica.
2.7. Preparando o produto para o trabalho
2.7.1 Antes da instalação, é necessário medir a resistência de isolamento dos enrolamentos do motor. Se for inferior a 5 MΩ, o motor deve ser mantido em uma sala quente e seca e a resistência de isolamento deve ser medida novamente.
2.7.2 Aterre o motor e a bomba.
2.7.3 O motor elétrico é conectado à rede com um cabo de quatro fios, cuja seção e marca devem corresponder à tensão e potência do motor elétrico. O cabo deve ser hermeticamente protegido contra danos mecânicos,
O equipamento de partida do motor elétrico deve ser protegido contra sobrecargas e curtos-circuitos.
2.7.4. Solde as tubulações de sucção e descarga nos ramais 16, 17 (Apêndice 2).
Para evitar cargas inaceitáveis na bomba, as tubulações conectadas
Deve ser levado aos bicos da bomba sem distorções. A torção permitida dos eixos entre os bicos da bomba e as tubulações conectadas é de -1°.
2.7.5. Para encher o corpo da bomba e a tubulação de sucção com líquido antes da partida, um dispositivo de enchimento pode ser instalado na tubulação de descarga. O dispositivo de escorva não é fornecido pelo fabricante da bomba.
Não é permitido instalar dispositivos de controle na linha de sucção. O fluxo deve ser regulado por estrangulamento instalando dispositivos de controle no ramal de descarga da bomba. O vazamento de ar na parte de fluxo da bomba não é permitido.
2.7.6. Conecte as mangueiras de fornecimento de líquido refrigerante ao selo mecânico à conexão 7. Para drenar a água de resfriamento do selo mecânico, conecte a mangueira à conexão 11.
2.8. Procedimento de operação
2.8.1. Antes de ligar a bomba, é necessário abrir a válvula na tubulação para fornecer refrigerante à vedação e certificar-se de que o líquido passe pela vedação através do vazamento do tubo 10 para o copo 9 (Apêndice 2). A quantidade de vazamento é de 20 a 40 gotas por minuto.
2.8.2. Encha o corpo da bomba e sua linha de sucção com o produto bombeado.
2.8.3. Ligue a bomba.
2.9. Manutenção
2.9.1. Para garantir a operação confiável do selo mecânico, é necessário monitorar o fornecimento de refrigerante para ele. Deve estar na faixa de 20-40 gotas por minuto.
2.9.2. A condição técnica do selo mecânico é verificada pela quantidade do meio bombeado proveniente do orifício de drenagem. A (Apêndice 2). Quantidade permitida - não mais que 10 gotas por minuto.
2.9.3. Se o vazamento do fluido bombeado pela vedação exceder limites permitidos, é necessário substituir as juntas de borracha na vedação (Anexo 4), se isso não eliminar o vazamento, a vedação deve ser substituída.
2.9.4. A substituição da vedação é realizada na seguinte sequência: desconectar a bomba da tubulação de sucção, remover a tampa 2 (Anexo 2), desapertar a carenagem 5, remover a roda 3, desmontar a vedação com o extrator KZhRU.296454.001 (Anexo 5 ).
Para desmontar a vedação usando um extrator, é necessário alinhar as saliências E no corpo do extrator (Apêndice 10) com as ranhuras à na luva de vedação, em seguida, gire o corpo do extrator 90 em uma direção arbitrária para que as saliências E em sua corpo entre na ranhura E na luva de vedação e, em seguida, girando o parafuso no sentido horário (quando visto da lateral do tubo de entrada), aperte a vedação do alojamento da bomba.
A bomba é montada na seguinte sequência: instale a vedação na popa da bomba 1 (Anexo 2), coloque o impulsor 3 no eixo da bomba de forma que a marca no cubo da roda coincida com a marca na extremidade do eixo , aperte a carenagem 5, instale a tampa 2. Ao instalar a vedação, alinhe a ranhura K na carcaça da vedação com o pino na carcaça da bomba (Apêndice 10).
ATENÇÃO.
1. Ao substituir a vedação, não é permitido o uso de gaxetas de borracha usadas.
2. Antes de instalar a vedação, as juntas de borracha devem ser lubrificadas com gordura animal.
2.10. Detalhes de empacotamento
2.10.1. A bomba é entregue em um contêiner de transporte.
2.10.2. A embalagem garante a segurança da bomba durante o armazenamento por 2 anos em armazéns ou em uma plataforma sob um dossel.
2.11. Certificado de embalagem
Bomba centrífuga K9-ON2Ts-6/20 número de fábrica 22
(nome do produto) (designação)
Embalado de acordo com os requisitos estipulados pela documentação de projeto.
2.12. garantia do fabricante
2.12.1 O período de garantia da unidade de bomba é de 18 meses a partir da data de comissionamento, mas não mais de 3,5 anos a partir da data de envio pelo fabricante.
2.12.2 Ao colocar em operação uma bomba com vida útil superior a 12 meses, todos os produtos de borracha nela incluídos devem ser substituídos.
hora e local de lavratura do ato;
o endereço exato do destinatário da bomba (postal ou ferroviário);
marca, número de série e data de recebimento da bomba;
data de instalação da bomba;
termos de uso;
horas de funcionamento da bomba (em horas) desde o seu recebimento;
descrição detalhada avarias e defeitos surgidos, indicando as circunstâncias em que foram descobertos;
informações sobre o reparo da bomba (se houver);
nomes e cargos das pessoas que redigiram o ato.
2.14. Possíveis avarias e métodos para a sua eliminação
| Tipo de falha | Causa provável | Método de eliminação |
| 1. A bomba não está bombeando o produto | Formação de bloqueio de ar A bomba é instalada acima do nível do líquido bombeado | Elimine o bloqueio de ar, encha a bomba com o produto bombeado. Reduza a altura de instalação Substitua o eixo da bomba e a barra de torção |
| 2. O bombeamento de fluido é irregular | Ar entrando na linha de sucção | Elimine o aperto. Reduza a altura de instalação |
| 3. A bomba não desenvolve pressão | A roda está girando em direção oposta | Trocar duas fases em um motor elétrico Reduza o comprimento e o número de cotovelos da linha de sucção |
| 4. Aumento do ruído na cabine de trabalho da bomba | Grande resistência linha de sucção A bomba está instalada acima do nível do líquido bombeado Atingido por um estranho objeto na câmara de trabalho da bomba | Reduza o comprimento e o número de curvas da linha de sucção, Reduza a altura de instalação. |
| 5. Aumentar a temperatura da carcaça da bomba na área dos mancais de suporte acima de 85 ° C | Destruição da gaiola de rolamento | Substitua o rolamento |
| 6. Aumente a vibração da bomba | Destruição do separador de rolamentos, fricção da barra de torção da roda contra o corpo ou tampa em vedações de labirinto | Desmonte a bomba, substitua as peças desgastadas |
Conclusão.
Com base na equação de Bernoulli, vários dispositivos foram projetados, como
como medidor de água Venturi: dispositivo que fornece constrição local da vazão de um líquido, gás ou vapor; usado para medir o fluxo ou a velocidade do fluxo. A vazão muda, causando uma mudança na pressão; resultando em uma queda de pressão ( P 2 - P 1 ), que está exclusivamente relacionado com a taxa de fluxo e taxa de fluxo. A pressão é medida com um manômetro diferencial. O erro de medição de V.t. é de 2-10%;
bomba de jato de água: um dispositivo composto por dois tubos - interno e externo, colocados em uma torneira de água, que permite obter uma rarefação do ar no tubo interno com um jato de água fluindo pelo tubo externo;
ejetor: um dispositivo hidráulico no qual a energia cinética é transferida de um único meio movendo-se com mais velocidade, para outro. O ejetor, funcionando de acordo com a lei de Bernoulli, cria uma pressão reduzida de um meio na seção de estreitamento, o que causa a sucção no fluxo de outro meio, que é então transferido e removido do local de sucção pela energia do primeiro meio ; carburadores de motor a pistão, etc.
Lista bibliográfica.
Hidráulica, máquinas hidráulicas e acionamentos hidráulicos: Um livro didático para universidades de engenharia / Bashta T. M., Rudnev S. S., Nekrasov B. B. e outros - 2ª ed., Revisada. - M.: Mashinostroenie, 1992. - 423 p.
Pavlov K. F., Romankov P. G., Noskov A. A. exemplos e tarefas no decorrer de processos e dispositivos tecnologia química: Tutorial para universidades, ed. membro - corr. Academia Russa de Ciências P. G. Romankova. - 12ª ed., estereotipada. Reimpresso da edição de 1987. M.: LLC TID "Aliança", 2005. - 576 p.
Processos Básicos e Aparelhos de Tecnologia Química: Manual de Design / G. S. Borisov, V. P. Brykov, Yu. I. Dytnersky e outros, ed. Yu. I. Dytnersky, 4ª ed., estereotipado. M.: LLC ID "Aliança", 2008 - 496 p.
Desenho dimensional
Anexo 2
Características de pressão e energia da bomba K9-ON2Ts - 6/20
Anexo 3 
| Nome | Designação | Pos. |
| almofada | KJRU. 754 175.004 | 1 |
| almofada | KJRU. 754 175.002, | 2 |
| almofada | KJRU. 754 175.003 | 3 |
| Anel | 054-058-25-2-2 | 4 |
| GOST 18829-73 |
Apêndice 4
Instituição Educacional Autônoma do Estado Federal de Educação Profissional Superior "Universidade Federal dos Urais
em homenagem ao primeiro presidente da Rússia Yeltsin B.N.
Projeto de Curso de Hidráulica
Fundamentos de hidráulica. máquinas hidráulicas.
Avaliação do projeto ____________
Concluído:
O estudante Prokhorov K.V.
Gestor de projeto:
Khomyakova T.V.
equação de Bernoulli EU
equação de Bernoulli
equação diferencial de 1ª ordem da forma: dy/dx + Py = Qy α ,
Onde P, Q- dado funções contínuas a partir de x; α -
número constante. Introdução de uma nova função z = y --α+1 B. at. reduz a uma equação diferencial linear (Veja Equações Diferenciais Lineares) em relação a z. Boo. foi considerado por J. Bernoulli em 1695, o método de solução foi publicado por I. Bernoulli em 1697. equação básica da hidrodinâmica (Veja Hidrodinâmica) ,
ligando (para um fluxo constante) a velocidade do fluido que flui v, pressão nele R e altura h a localização de um pequeno volume de líquido acima do plano de referência. Boo. foi derivado por D. Bernoulli em 1738 para um fio de um líquido incompressível ideal de densidade constante ρ, que está sob a ação da gravidade sozinho. Neste caso B. at. parece: v 2 / 2 + plρ + gh= const, Onde g- aceleração da gravidade. Se esta equação for multiplicada por ρ ,
então o 1º mandato será energia cinética unidades de volume do líquido e os outros 2 termos - sua energia potencial, parte da qual é devido à gravidade (o último termo da equação) e a outra parte - pressão p. Boo. expressa a lei de conservação de energia nesta forma. Se a energia de um tipo, por exemplo, cinética, aumenta ao longo da corrente líquida, então a energia potencial diminui na mesma quantidade. Portanto, por exemplo, quando o fluxo que flui pela tubulação se estreita, quando a velocidade do fluxo aumenta (uma vez que a mesma quantidade de líquido passa por uma seção menor no mesmo tempo que por seção maior), a pressão diminui consequentemente (este é o princípio de operação do medidor de vazão Venturi). De B. at. segue-se uma série de consequências importantes. Por exemplo, quando um líquido flui para fora de um recipiente aberto sob a ação da gravidade ( arroz. 1
) de B. at. segue: v2/2g = h ou ou seja, a velocidade do fluido na saída é a mesma que para queda livre partículas líquidas de uma altura h. Se um fluxo de fluido uniforme, cuja velocidade v 0 e pressão p 0 ,
encontra um obstáculo em seu caminho arroz. 2
), então diretamente na frente do obstáculo há um remanso - uma desaceleração no fluxo; no centro da área de remanso, em ponto crítico, a velocidade do fluxo é zero. De B. at. segue que a pressão no ponto crítico p 1 = p 0 + ρ v 2 0 /2. O incremento de pressão neste ponto, igual a p 1 -p 0 = ρ v 2 0 /2, é chamado de pressão dinâmica, ou carga de velocidade. Em um fio de um líquido real, sua energia mecânica não é conservada ao longo do escoamento, mas é gasta no trabalho das forças de atrito e é dissipada na forma de energia térmica, portanto, quando B. at. Para um líquido real, as perdas por arraste devem ser levadas em consideração. Boo. Tem grande importância em hidráulica (ver Hidráulica) e hidrodinâmica técnica: é usado nos cálculos de tubulações, bombas, na resolução de problemas relacionados à filtragem, etc. Equação de Bernoulli para um meio com densidade variável R juntamente com a equação de invariabilidade de massa e a equação de estado é a base da dinâmica dos gases (ver dinâmica dos gases). Aceso.: Fabrikant N.Ya., Aerodynamics, parte 1-2, L., 1949-64; Uginchus A. A., Hidráulica, máquinas hidráulicas e fundamentos de abastecimento de água agrícola, K.-M., 1957, cap. v.
Grande enciclopédia soviética. - M.: Enciclopédia Soviética. 1969-1978 .
Veja o que é a "equação de Bernoulli" em outros dicionários:
- (Bernoulli integral) em hidroaeromecânica (em homenagem ao cientista suíço D. Bernoulli), um dos principais. equações da hidromecânica, que para o movimento permanente de um fluido ideal incompressível em um campo de gravidade uniforme tem a forma: onde v… … Enciclopédia Física
Conecta a velocidade e a pressão no fluxo de um fluido incompressível ideal em um fluxo constante. A equação de Bernoulli expressa a lei da conservação da energia em um fluido em movimento. Amplamente utilizado em hidráulica e hidrodinâmica técnica. Deduzido por D. ... ... Grande Dicionário Enciclopédico
Em aerodinâmica e hidrodinâmica, a relação que conecta o gás ou variáveis hidrodinâmicas ao longo da linha de corrente de um fluxo barotrópico constante de um líquido ou gás ideal em um campo potencial de forças corporais F = grad(Π), onde (Π) é o potencial: (Π ) + V2/2 + … Enciclopédia de tecnologia
Conecta a velocidade e a pressão no fluxo de um fluido incompressível ideal em um fluxo constante. A equação de Bernoulli expressa a lei da conservação da energia em um fluido em movimento. Amplamente utilizado em hidráulica e hidrodinâmica técnica. Liberado… … dicionário enciclopédico
Equação diferencial ordinária de 1ª ordem onde. número real, não zero e unidade. Esta equação foi considerada pela primeira vez por J. Bernoulli. Substituição de B. at. reduzido a linear equação não homogênea 1ª encomenda (ver ... ... Enciclopédia Matemática
equação de Bernoulli Enciclopédia "Aviação"
equação de Bernoulli- em aerodinâmica e hidrodinâmica - uma relação que conecta o gás ou variáveis hidrodinâmicas ao longo da linha de corrente de um fluxo barotrópico estável [ρ = ρ(p)] de um líquido ou gás ideal em um campo potencial de forças corporais (F = -gradΠ, onde Π —…… Enciclopédia "Aviação"
- [pelo nome do suíço. cientista D. Bernoulli (D. Bernoulli; 1700 1782)] um dos principais. urnio da hidrodinâmica, expressando a lei da conservação da energia. 1) B. em. para elementar (com pequenas corte transversal) gotejamentos de um fluido ideal: onde p, RO e v são estáticos. ... ... Grande dicionário politécnico enciclopédico
Conecta a velocidade e a pressão no fluxo de um fluido incompressível ideal em um fluxo constante. Boo. expressa a lei da conservação da energia de um fluido em movimento. Amplamente utilizado em hidráulica e engenharia. hidrodinâmica. Criado por D. Bernoulli em 1738... Ciência natural. dicionário enciclopédico
Equação de Bernoulli, a equação básica da hidrodinâmica, conectando (para um escoamento permanente) a velocidade do fluido escoando v, a pressão nele pe a altura h da localização de um pequeno volume de fluido acima do plano de referência. Boo. foi criado por D. Bernoulli em ... Grande Enciclopédia Soviética
Livros
- Hidrodinâmica, ou Notas sobre as Forças e Movimentos dos Líquidos, D. Bernoulli. Este livro será produzido de acordo com seu pedido usando a tecnologia Print-on-Demand. Em 1738, o famoso trabalho de Daniel Bernoulli "Hydrodynamics, or Notes on Forces and ...
