Თემა: კრისტალური მდგომარეობასილიკატური მასალები. კრისტალური ნივთიერებების სტრუქტურის შესწავლის მეთოდები. იონურ-კოვალენტური სტრუქტურების აგების ძირითადი წესები.

ლექცია ნომერი 4.

1. სილიკატები კრისტალურ მდგომარეობაში.

2. კრისტალური ნივთიერებების აგებულების შესწავლის მეთოდები.ა

3. იონურ-კოვალენტური სტრუქტურების აგების ძირითადი წესები.

DTA - დიფერენციალური თერმული ანალიზი

TG - თერმოგრავიმეტრული ანალიზი

სტრუქტურის შესწავლის დიფრაქციული მეთოდები მოიცავს რენტგენის დიფრაქციას, ელექტრონის დიფრაქციას და ნეიტრონის დიფრაქციას. მეთოდები ეფუძნება რადიაციის გამოყენებას ტალღის სიგრძით, რომელიც შეესაბამება მათ შორის მანძილს სამშენებლო ბლოკებიკრისტალები. ბროლის გავლით, სხივები დიფრაქციულია, წარმოქმნილი დიფრაქციის ნიმუში მკაცრად შეესაბამება შესასწავლი ნივთიერების სტრუქტურას.

დიფრაქციული მეთოდი რენტგენის გამოსხივება .

რენტგენის დიფრაქციული ანალიზის განვითარება დაიწყო M. Laue-ს ცნობილი ექსპერიმენტით (1912 წ.), რომელმაც აჩვენა, რომ რენტგენის სხივი გადის.
ბროლის მეშვეობით განიცდის დიფრაქციას და სიმეტრიას, განაწილებას დიფრაქციული მწვერვალებიშეესაბამება სიმეტრიას
ბროლის. დიფრაქციის მაქსიმუმები ჩნდება ყველა მიმართულებით, რაც შეესაბამება რენტგენის დიფრაქციული ანალიზის ძირითად კანონს - Wolf a - Bragg განტოლებას.

დიფრაქციული მეთოდებიპირობითად შეიძლება დაიყოს ორ ჯგუფად: 1) კრისტალზე სხივის დაცემის კუთხე მუდმივია, ხოლო გამოსხივების სიგრძე იცვლება; 2) ტალღის სიგრძე მუდმივია, მაგრამ დაცემის კუთხე იცვლება.

პირველი ჯგუფის მეთოდებს მიეკუთვნება ლაუეს მეთოდი, რომელიც შედგება იმაში, რომ პოლიქრომატული რენტგენის გამოსხივება მიმართულია სტაციონარული ერთკრისტალზე, რომლის უკან მდებარეობს ფოტოგრაფიული ფილმი. პოლიქრომატულ გამოსხივებაში არსებული მრავალი ტალღის სიგრძედან ყოველთვის იქნება ტალღა, რომელიც აკმაყოფილებს ვულფ-ბრზგის განტოლების პირობებს. ლაუს მეთოდი შესაძლებელს ხდის ბროლის სიმეტრიის გამოვლენას. მეორე ჯგუფის მეთოდები მოიცავს ერთი ბროლის და პოლიკრისტალური ნიმუშის ბრუნვის მეთოდებს. ერთკრისტალური ბრუნვის მეთოდით
მონოქრომატული სხივი მიმართულია ერთი კრისტალზე, რომელიც ბრუნავს ღერძის გარშემო ნორმალური მიმართულების მიმართ. ამ შემთხვევაში, სხვადასხვა ბროლის სიბრტყეები ეცემა დიფრაქციული პირობების შესაბამის პოზიციებს, რაც იწვევს შესაბამისი დიფრაქციის ნიმუშის ფორმირებას. ინტეგრირებული ინტენსივობის გაზომვით და სტრუქტურული ამპლიტუდების სიმრავლის განსაზღვრით შეიძლება ბროლის სტრუქტურის გაშიფვრა.

პოლიკრისტალური მასალების შესწავლისას ნიმუში განათებულია მონოქრომატული გამოსხივებით. თვითნებურად ორიენტირებული კრისტალების სიმრავლეში ყოველთვის არის ისეთი, რომლის ორიენტაცია შეესაბამება ვულფ-ბრაგის განტოლებას. არეკლილი სხივი აღირიცხება ფოტომეთოდით (ნახ. 2) ან იონიზაციით ან სცინტილაციის მრიცხველები, სიგნალი მიეწოდება გამაძლიერებლების და მრიცხველების სისტემის მეშვეობით პოტენციომეტრს, რომელიც აღრიცხავს ინტენსივობის განაწილების მრუდს (ნახ. 3). დიფრაქციის მაქსიმუმების მდებარეობა გამოიყენება გისოსის გეომეტრიის შესაფასებლად, ხოლო მათი ინტენსივობა გამოიყენება ელექტრონების სიმკვრივის განაწილების, ანუ ბროლის კონკრეტულ წერტილში ელექტრონების პოვნის ალბათობის შესაფასებლად (ნახ. 4). ელექტრონული სიმკვრივის განაწილება შესაძლებელს ხდის განვსაზღვროთ არა მხოლოდ ატომების პოზიცია გისოსებში, არამედ ქიმიური ბმის ტიპიც. დიფრაქტომეტრებზე მაღალი ტემპერატურის მიმაგრება შესაძლებელს ხდის გაცხელებისას პოლიმორფული გარდაქმნების ჩაწერას და მყარი ფაზის რეაქციების მონიტორინგს.

რენტგენის დიფრაქცია ასევე შესაძლებელს ხდის კრისტალების დეფექტების შესწავლას.

სხივის გამომავალი; 4 - მცირე კუთხეების რეგიონი 9

ბრინჯი. 2. პოლიკრისტალური ნიმუშების რენტგენის დიფრაქციული ნიმუშების გადაღება ფოტორეგისტრაციით:

ბრინჯი. ნახ. 3. კვარცის რენტგენის დიფრაქციული ნიმუში, მიღებული ინსტალაციაზე სცინტილაციის ჩაწერის მეთოდით.

ელექტრონის დიფრაქციის მეთოდი (ელექტრონოგრაფია).მეთოდი ეფუძნება იმ ფაქტს, რომ ურთიერთობისას ელექტროსტატიკური ველიატომები, ელექტრონული სხივი მიმოფანტულია. რენტგენის სხივებისგან განსხვავებით, ელექტრონის გამოსხივებას შეუძლია შეაღწიოს მხოლოდ არაღრმა სიღრმემდე, ამიტომ შესწავლილ ნიმუშებს უნდა ჰქონდეთ თხელი ფირის ფორმა. ელექტრონის დიფრაქციით, გარდა კრისტალში პლანთაშორისი მანძილების განსაზღვრისა, შესაძლებელია გისოსში სინათლის ატომების პოზიციის შესწავლა, რაც არ შეიძლება გაკეთდეს მსუბუქი ატომებით სუსტად მიმოფანტული რენტგენის სხივების გამოყენებით.

ნეიტრონის დიფრაქციის მეთოდი. ამიტომ ნეიტრონული სხივის მისაღებად საჭიროა ატომური რეაქტორი ამ მეთოდითგამოიყენება შედარებით იშვიათად. რეაქტორიდან გასვლისას სხივი საგრძნობლად სუსტდება, ამიტომ უნდა იქნას გამოყენებული ფართო სხივი და შესაბამისად გაიზარდოს ნიმუშის ზომა. მეთოდის უპირატესობაა წყალბადის ატომების სივრცითი პოზიციის განსაზღვრის შესაძლებლობა, რაც სხვა დიფრაქციული მეთოდებით შეუძლებელია.

ბრინჯი. 4. კრისტალის ელექტრონის სიმკვრივის განაწილება (o) და სტრუქტურა (ბ). კოვალენტური ბმა(ბრილიანტი)

დიფრაქცია არის ტალღური ფენომენი, იგი შეინიშნება ტალღების გავრცელების დროს განსხვავებული ბუნება: სინათლის დიფრაქცია, ხმის ტალღები, ტალღები თხევადი ზედაპირზე და ა.შ. დიფრაქცია ნაწილაკების გაფანტვაში, თვალსაზრისით კლასიკური ფიზიკა, შეუძლებელია.

კვანტურმა მექანიკამ გააუქმა აბსოლუტური საზღვარი ტალღასა და ნაწილაკს შორის. კვანტური მექანიკის მთავარი პოზიცია, რომელიც აღწერს მიკროობიექტების ქცევას, არის ტალღა-ნაწილაკების ორმაგობა, ე.ი. ორმაგი ბუნებამიკრონაწილაკები. ამრიგად, ელექტრონების ქცევა ზოგიერთ ფენომენში შეიძლება აღწერილი იყოს ნაწილაკების შესახებ იდეების საფუძველზე, ხოლო ზოგიერთში, განსაკუთრებით დიფრაქციულ ფენომენებში, მხოლოდ ტალღების შესახებ იდეების საფუძველზე. წამოაყენეს იდეა "მატერიის ტალღების" შესახებ ფრანგი ფიზიკოსი L. de Broglie 1924 წელს და მალევე დადასტურდა ნაწილაკების დიფრაქციის ექსპერიმენტებში. პესტიციდის რენტგენის დიფრაქციული რეაქცია

Მიხედვით კვანტური მექანიკა, თავისუფალი მოძრაობანაწილაკები m მასით და იმპულსით

(სადაც V არის ნაწილაკების სიჩქარე) შეიძლება წარმოდგენილი იყოს სიბრტყის მონოქრომატული ტალღის სახით y 0 (დე ბროლის ტალღა) ტალღის სიგრძით

გავრცელება იმავე მიმართულებით (მაგალითად, x-ღერძის მიმართულებით), რომელშიც ნაწილაკი მოძრაობს. აქ h არის პლანკის მუდმივი. y 0-ის დამოკიდებულება x კოორდინატზე მოცემულია ფორმულით

y 0 ~ cos (k 0 x) (2)

სადაც k 0 = |k 0 | = 2p/l არის ეგრეთ წოდებული ტალღის რიცხვი და ტალღის ვექტორიმიმართულია ტალღის გავრცელების მიმართულებით, ან ნაწილაკების მოძრაობის გასწვრივ.

ამრიგად, მონოქრომატული ტალღის ტალღის ვექტორი, რომელიც დაკავშირებულია თავისუფლად მოძრავ მიკრონაწილაკთან, არის მისი იმპულსის პროპორციული ან ტალღის სიგრძის უკუპროპორციული.

როდესაც ნაწილაკი ურთიერთქმედებს რომელიმე ობიექტთან - კრისტალთან, მოლეკულასთან და მსგავსებთან - მისი ენერგია იცვლება: მას ემატება ამ ურთიერთქმედების პოტენციური ენერგია, რაც იწვევს ნაწილაკების მოძრაობის ცვლილებას. შესაბამისად, იცვლება ნაწილაკებთან დაკავშირებული ტალღის გავრცელების ხასიათი და ეს ხდება ყველა ტალღური ფენომენისთვის საერთო პრინციპების მიხედვით. ამრიგად, ნაწილაკების დიფრაქციის ძირითადი გეომეტრიული კანონზომიერებები არანაირად არ განსხვავდება რომელიმე ტალღის დიფრაქციის კანონზომიერებებისგან. Ზოგადი მდგომარეობანებისმიერი ხასიათის ტალღების დიფრაქცია არის შემთხვევის ტალღის სიგრძის l თანაზომადობა გაფანტვის ცენტრებს შორის d მანძილით: l Ј d.

კრისტალებს აქვთ მაღალი ხარისხიმოწესრიგებულობა. მათში ატომები განლაგებულია სამგანზომილებიან პერიოდულ კრისტალურ ბადეში, ანუ ისინი ქმნიან სივრცულ დიფრაქციულ ბადეს შესაბამისი ტალღის სიგრძეებისთვის. ასეთ ბადეზე ტალღების დიფრაქცია ხდება პარალელური კრისტალოგრაფიული სიბრტყეების სისტემებზე გაფანტვის შედეგად, რომლებზეც გაფანტვის ცენტრები განლაგებულია მკაცრი თანმიმდევრობით.

უფრო მაღალი ამაჩქარებელი ელექტრული ძაბვის დროს (ათობით კვ) ელექტრონები იძენენ საკმარისს კინეტიკური ენერგიამატერიის თხელ ფენებში შეღწევა. შემდეგ ხდება გადასასვლელზე სწრაფი ელექტრონების ე.წ.

მსუბუქი ატომებისა და მოლეკულებისთვის (H, H2, He) და ასობით გრადუსი კელვინის ტემპერატურებისთვის, ტალღის სიგრძე l ასევე არის დაახლოებით 1 A. დიფრაქციული ატომები ან მოლეკულები პრაქტიკულად არ შედიან კრისტალში ღრმად; აქედან გამომდინარე, შეგვიძლია ვივარაუდოთ, რომ მათი დიფრაქცია ხდება ბროლის ზედაპირიდან გაფანტვისას, ანუ როგორც ბრტყელ დიფრაქციულ ბადეზე.

ჭურჭლიდან გამოთავისუფლებული და დიაფრაგმების დახმარებით წარმოქმნილი მოლეკულური ან ატომური სხივი მიმართულია კრისტალისკენ და ასე თუ ისე ფიქსირდება „არეკული“ დიფრაქციული სხივები.

მოგვიანებით დაფიქსირდა პროტონის დიფრაქცია, ასევე ნეიტრონის დიფრაქცია, რომელიც ფართოდ გავრცელდა, როგორც მატერიის სტრუქტურის შესწავლის ერთ-ერთი მეთოდი. ასე რომ, ექსპერიმენტულად დადასტურდა, რომ ტალღის თვისებები თანდაყოლილია ყველა მიკრონაწილაკში გამონაკლისის გარეშე.

AT ფართო გაგებითსიტყვების დიფრაქციული გაფანტვა ყოველთვის ხდება სხვადასხვას ელასტიური გაფანტვისას ელემენტარული ნაწილაკებიატომები და ატომის ბირთვები, ისევე როგორც ერთმანეთი. მეორეს მხრივ, მატერიის კორპუსკულური ტალღის დუალიზმის იდეა გაძლიერდა იმ ფენომენების ანალიზში, რომლებიც ყოველთვის განიხილებოდა ტიპიურად ტალღის მსგავსი, მაგალითად, რენტგენის სხივების დიფრაქცია - მოკლე. ელექტრომაგნიტური ტალღებიტალღის სიგრძით l" 0,5-5 E. ამავდროულად, საწყისი და გაფანტული რენტგენის სხივები შეიძლება ჩაითვალოს და ჩაიწეროს ნაწილაკების ნაკადად - ფოტონები, რომლებიც განსაზღვრავენ რენტგენის ფოტონების რაოდენობას ამ სხივებში ფოტონების მრიცხველების გამოყენებით. .

ხაზგასმით უნდა აღინიშნოს, რომ ტალღის თვისებები თანდაყოლილია თითოეულ ნაწილაკში ცალკე. ნაწილაკების გაფანტვის დროს დიფრაქციის ნიმუშის ფორმირება კვანტურ მექანიკაში შემდეგნაირად არის განმარტებული. კრისტალში გავლილი ელექტრონი, ნიმუშის კრისტალურ გისოსთან ურთიერთქმედების შედეგად, გადახრის თავდაპირველ მოძრაობას და ელექტრონების ჩასაწერად ბროლის უკან დაყენებულ ფოტოგრაფიულ ფირფიტაზე გარკვეულ წერტილს ურტყამს. ფოტოგრაფიულ ემულსიაში შესვლისას ელექტრონი თავს იჩენს ნაწილაკად და იწვევს ფოტოქიმიური რეაქცია. ერთი შეხედვით, ელექტრონის დარტყმა ფირფიტაზე ამა თუ იმ წერტილში სრულიად თვითნებურია. მაგრამ ხანგრძლივი ექსპოზიციით, დიფრაქციული მაქსიმალური და მინიმალური მოწესრიგებული ნიმუში თანდათან ჩნდება კრისტალში გავლილი ელექტრონების განაწილებაში.

შეუძლებელია ზუსტად იმის პროგნოზირება, თუ სად მოხვდება მოცემული ელექტრონი ფოტოგრაფიულ ფირფიტაზე, მაგრამ შესაძლებელია მიუთითოთ მისი გაფანტვის შემდეგ ფირფიტაზე გარკვეულ წერტილში მოხვედრის ალბათობა. ეს ალბათობა განისაზღვრება ელექტრონის y ტალღური ფუნქციით, უფრო ზუსტად მისი მოდულის კვადრატით (რადგან n - რთული ფუნქცია) |y| 2. თუმცა, რადგან ალბათობა დიდი რაოდენობითტესტები რეალიზებულია, როგორც სანდოობა, ელექტრონის განმეორებით გავლისას კრისტალში ან, როგორც ეს ხდება რეალურ დიფრაქციულ ექსპერიმენტებში, ელექტრონული სხივის გავლისას, რომელიც შეიცავს ნაწილაკების დიდ რაოდენობას ნიმუშში, მნიშვნელობა |y| 2 უკვე განსაზღვრავს ინტენსივობის განაწილებას დიფრაქციულ სხივებში. ამრიგად, შედეგად ტალღის ფუნქციაელექტრონი y, რომელიც შეიძლება გამოითვალოს y 0 და პოტენციური ენერგიაელექტრონის ურთიერთქმედება კრისტალთან, იძლევა სრული აღწერადიფრაქციის გამოცდილება სტატისტიკური გაგებით.

სხვადასხვა ნაწილაკების დიფრაქციის სპეციფიკა. ატომური გაფანტვის ამპლიტუდა. დიფრაქციის გეომეტრიული პრინციპების განზოგადების გამო, ნაწილაკების დიფრაქციის თეორიამ ბევრი რამ ისესხა რენტგენის დიფრაქციის ადრე შემუშავებული თეორიიდან. თუმცა, ურთიერთქმედება განსხვავებული სახისნაწილაკები - ელექტრონები, ნეიტრონები, ატომები და ა.შ. - ნივთიერებით განსხვავებულია ფიზიკური ბუნება. ამიტომ ნაწილაკების დიფრაქციის განხილვისას კრისტალებზე, სითხეებზე და ა.შ. აუცილებელია ვიცოდეთ, თუ როგორ ფანტავს მატერიის იზოლირებული ატომი სხვადასხვა ნაწილაკებს. ცალკეული ატომების მიერ ნაწილაკების გაფანტვაში ვლინდება სხვადასხვა ნაწილაკების დიფრაქციის სპეციფიკა.

დიფრაქცია ატომების ნებისმიერი სისტემის მიერ (მოლეკულა, კრისტალი და ა.შ.) შეიძლება გამოითვალოს მათი r i ცენტრების კოორდინატების და f i ატომური ამპლიტუდების ცოდნით მოცემული სახის ნაწილაკებისთვის.

ნაწილაკების დიფრაქციის ეფექტი ყველაზე გამოხატულია კრისტალებზე დიფრაქციისას. თუმცა თერმული მოძრაობაკრისტალში ატომები გარკვეულწილად ცვლის დიფრაქციულ პირობებს და დიფრაქციული სხივების ინტენსივობა მცირდება J კუთხის გაზრდით (6) ფორმულაში. სითხეების, ამორფული სხეულების ან გაზის მოლეკულების მიერ ნაწილაკების დიფრაქციის დროს, რომელთა მოწესრიგება კრისტალურზე გაცილებით დაბალია, ჩვეულებრივ შეინიშნება დიფუზური დიფრაქციის რამდენიმე მაქსიმუმი.

ელექტრონოგრაფია (ელექტრონიდან და ... გრაფიკიდან), მატერიის სტრუქტურის შესწავლის მეთოდი, რომელიც ეფუძნება შესასწავლი ნიმუშის მიერ აჩქარებული ელექტრონების გაფანტვას. იგი გამოიყენება კრისტალების, ამორფული სხეულებისა და სითხეების ატომური სტრუქტურის შესასწავლად, აირებსა და ორთქლებში მოლეკულებში. ელექტრონოგრაფიის ფიზიკური საფუძველია ელექტრონის დიფრაქცია; მატერიაში გავლისას ელექტრონები, რომლებსაც აქვთ ტალღის თვისებები, ურთიერთქმედება ატომებთან, რის შედეგადაც წარმოიქმნება ცალკეული დიფრაქციული სხივები. ინტენსივობა და სივრცითი განაწილებაამ სხივები მკაცრად შეესაბამება ნიმუშის ატომურ სტრუქტურას, ცალკეული კრისტალების ზომასა და ორიენტაციას და სხვა სტრუქტურულ პარამეტრებს. ელექტრონების გაფანტვა ნივთიერებაში განისაზღვრება ატომების ელექტროსტატიკური პოტენციალით, რომელთა მაქსიმუმი კრისტალში შეესაბამება ატომის ბირთვების პოზიციებს.

ელექტრონის დიფრაქციული კვლევები ტარდება სპეციალური მოწყობილობები- ელექტრონული დიფრაქციული და ელექტრონული მიკროსკოპები; ვაკუუმის პირობებში, მათში არსებული ელექტრონები აჩქარებულია ელექტრული ველით, ფოკუსირებულია ვიწრო დიაფრაგმის სხივში, ხოლო ნიმუშის გავლის შემდეგ წარმოქმნილი სხივები ან გადაღებულია (ელექტრონის დიფრაქციის ნიმუშები) ან ჩაწერილია ფოტოელექტრული მოწყობილობის მიერ. ზომის მიხედვით ელექტრული ძაბვა, აჩქარებული ელექტრონები, განასხვავებენ სწრაფი ელექტრონების დიფრაქციას (ძაბვა 30-50 კევ-დან 1000 კევ-მდე ან მეტი) და ნელი ელექტრონების დიფრაქციას (ძაბვა რამდენიმე V-დან ასეულ ვ-მდე).

ელექტრონოგრაფია ეკუთვნის დიფრაქციას სტრუქტურული მეთოდები(რენტგენის სტრუქტურულ ანალიზთან და ნეიტრონის დიფრაქციასთან ერთად) და აქვს მთელი რიგი მახასიათებლები. ელექტრონების მატერიასთან შეუდარებლად ძლიერი ურთიერთქმედების გამო, აგრეთვე ელექტრონის დიფრაქტომეტრში მაღალი დიაფრაგმის სხივის შექმნის შესაძლებლობის გამო, ელექტრონების დიფრაქციული შაბლონების მისაღებად ექსპოზიცია ჩვეულებრივ დაახლოებით წამია, რაც შესაძლებელს ხდის სტრუქტურული გარდაქმნების შესწავლას. კრისტალიზაცია და ა.შ. მეორეს მხრივ, ელექტრონების ძლიერი ურთიერთქმედება მატერიასთან ზღუდავს გამჭვირვალე ნიმუშების დასაშვებ სისქეს მეათედი მიკრონი (1000–2000 კევ ძაბვისას, მაქსიმალური სისქე რამდენიმე მიკრონი).

ელექტრონოგრაფიამ შესაძლებელი გახადა დიდი რაოდენობით ნივთიერებების ატომური სტრუქტურების შესწავლა, რომლებიც მხოლოდ წვრილ კრისტალურ მდგომარეობაშია. მას ასევე აქვს უპირატესობა რენტგენის სტრუქტურულ ანალიზთან შედარებით მსუბუქი ატომების პოზიციის განსაზღვრაში მძიმე ატომების თანდასწრებით (ასეთი კვლევები ხელმისაწვდომია ნეიტრონის დიფრაქციული მეთოდებისთვის, მაგრამ მხოლოდ კრისტალებისთვის ეს მნიშვნელოვნად დიდი ზომებივიდრე ელექტრონების დიფრაქციაში შესწავლილთათვის).

მიღებული ელექტრონული დიფრაქციული შაბლონების ტიპი დამოკიდებულია შესასწავლი ობიექტების ბუნებაზე. ელექტრონის დიფრაქციული ნიმუშები ფილმებიდან, რომლებიც შედგება საკმაოდ ზუსტი ორმხრივი ორიენტაციის მქონე კრისტალებისგან ან თხელი ერთკრისტალური ფირფიტებისგან, იქმნება წერტილებით ან ლაქებით (რეფლექსები) რეგულარული ურთიერთშეთანხმება. კრისტალების ნაწილობრივი ორიენტირებით ფილმებში გარკვეული კანონის (ტექსტურის) მიხედვით, მიიღება ანარეკლები რკალების სახით. შემთხვევით განლაგებული კრისტალებისგან შემდგარი ნიმუშებიდან ელექტრონოგრამები წარმოიქმნება დებიეგრამების მსგავსად ერთნაირად გაშავებული წრეებით, ხოლო მოძრავ ფოტოგრაფიულ ფირფიტაზე გადაღებისას (კინემატიკური სროლა) - პარალელური ხაზები. ელექტრონული დიფრაქციული შაბლონების ჩამოთვლილი ტიპები მიიღება ელასტიური, უპირატესად ერთიანი, გაფანტვის შედეგად (კრისტალთან ენერგიის გაცვლის გარეშე). მრავალჯერადი არაელასტიური გაფანტვით, მეორადი დიფრაქციული ნიმუშები წარმოიქმნება დიფრაქციული სხივებისგან. ელექტრონების დიფრაქციის ასეთ ნიმუშებს უწოდებენ კიკუჩის ელექტრონების დიფრაქციის ნიმუშებს (იაპონელი ფიზიკოსის სახელის მიხედვით, რომელმაც პირველად მიიღო ისინი). გაზის მოლეკულებიდან ელექტრონის დიფრაქციული ნიმუშები შეიცავს მცირე რაოდენობით დიფუზურ ჰალოებს.

კრისტალური სტრუქტურის ერთეული უჯრედის და მისი სიმეტრიის განსაზღვრა ეფუძნება არეკვლის ადგილმდებარეობის გაზომვას ელექტრონების დიფრაქციის ნიმუშებზე. პლანთაშორისი მანძილი d კრისტალში განისაზღვრება დამოკიდებულებიდან:

სადაც L არის მანძილი გაფანტული ნიმუშიდან ფოტოგრაფიულ ფირფიტამდე, l არის ელექტრონის დე ბროლის ტალღის სიგრძე, რომელიც განისაზღვრება მისი ენერგიით, r არის მანძილი არეკლიდან ცენტრალურ ლაქამდე, რომელიც წარმოიქმნება გაუფანტავი ელექტრონების მიერ. ელექტრონული დიფრაქციის დროს კრისტალების ატომური სტრუქტურის გამოთვლის მეთოდები მსგავსია რენტგენის სხივებში გამოყენებული. სტრუქტურული ანალიზი(მხოლოდ ზოგიერთი კოეფიციენტი იცვლება). არეკვლის ინტენსივობების გაზომვა შესაძლებელს ხდის სტრუქტურული ამპლიტუდების განსაზღვრას |Fhkl|. ბროლის ელექტროსტატიკური პოტენციალის j(x, y, z) განაწილება წარმოდგენილია ფურიეს რიგის სახით. j(x, y, z) მაქსიმალური მნიშვნელობები შეესაბამება ატომების პოზიციებს კრისტალის ერთეული უჯრედის შიგნით. ამრიგად, j(x, y, z) მნიშვნელობების გამოთვლა, რომელსაც ჩვეულებრივ ახორციელებს კომპიუტერი, შესაძლებელს ხდის დადგინდეს ატომების x, y, z კოორდინატები, მათ შორის მანძილი და სხვა. მახასიათებლები.

ბევრი უცნობი ატომური სტრუქტურა განისაზღვრა ელექტრონული დიფრაქციის მეთოდებით, რენტგენის დიფრაქციის მონაცემებით დიდი რიცხვინივთიერებები, მათ შორის მრავალი ჯაჭვი და ციკლური ნახშირწყალბადები, რომელშიც პირველად იქნა ლოკალიზებული წყალბადის ატომები, ნიტრილის მოლეკულები გარდამავალი ლითონები(Fe, Cr, Ni, W), ნიობიუმის, ვანადიუმის და ტანტალის ოქსიდების ვრცელი კლასი N და O ატომების ლოკალიზაციით, შესაბამისად, აგრეთვე 2- და 3-კომპონენტიანი ნახევარგამტარული ნაერთები, თიხის მინერალები და ფენოვანი სტრუქტურები. ელექტრონის დიფრაქცია ასევე შეიძლება გამოყენებულ იქნას დეფექტური სტრუქტურების სტრუქტურის შესასწავლად. ელექტრონულ მიკროსკოპთან ერთად, ელექტრონული დიფრაქცია შესაძლებელს ხდის შეისწავლოს თხელი კრისტალური ფენების სტრუქტურის სრულყოფის ხარისხი, რომლებიც გამოიყენება სხვადასხვა სფეროებში თანამედროვე ტექოლოგია. ეპიტაქსიის პროცესებისთვის აუცილებელია სუბსტრატის ზედაპირის სრულყოფილების ხარისხის კონტროლი ფირის დეპონირებამდე, რაც შესრულებულია კიკუჩის ელექტრონის დიფრაქციული შაბლონებით: მისი სტრუქტურის უმნიშვნელო დარღვევაც კი იწვევს კიკუჩის ხაზების დაბინძურებას.

ამ ელექტრონების დიფრაქციის შაბლონების თითოეული წერტილის ინტენსივობა განისაზღვრება როგორც მთლიანი მოლეკულით, ასევე მასში შემავალი ატომებით. სტრუქტურული კვლევებისთვის მოლეკულური კომპონენტი მნიშვნელოვანია, ხოლო ატომური კომპონენტი განიხილება, როგორც ფონი და იზომება მოლეკულური ინტენსივობის თანაფარდობა მთლიან ინტენსივობასთან ელექტრონული დიფრაქციის ნიმუშის თითოეულ წერტილში. ეს მონაცემები შესაძლებელს ხდის განისაზღვროს მოლეკულების სტრუქტურები 10-20 ატომამდე, აგრეთვე მათი თერმული ვიბრაციების ხასიათი ფართო ტემპერატურულ დიაპაზონში. ამგვარად, სტრუქტურა მრავალი ორგანული მოლეკულებიჰალოიდების, ოქსიდების და სხვა ნაერთების მოლეკულების სტრუქტურები. ანალოგიური მეთოდი გამოიყენება მოკლე დიაპაზონის რიგის ატომური სტრუქტურის გასაანალიზებლად (იხ. ამორფული სხეულები, ჭიქები და სითხეები.

რენტგენის სხივები, უხილავი გამოსხივება, რომელსაც შეუძლია შეაღწიოს, თუმცა შიგნით სხვადასხვა ხარისხითყველა ნივთიერებაში. წარმოადგენს ელექტრომაგნიტური რადიაციატალღის სიგრძით დაახლოებით 10-8 სმ.

მოსწონს ხილული სინათლერენტგენის სხივები იწვევს ფოტოფილმის გაშავებას. ამ ქონებას აქვს მნიშვნელობამედიცინის, მრეწველობისა და სამეცნიერო გამოკვლევა. რენტგენის გამოსხივება გამოსახულია შესასწავლ ობიექტზე, შემდეგ კი ფილაზე დაცემით. შიდა სტრუქტურა. ვინაიდან რენტგენის სხივების შეღწევის ძალა განსხვავებულია სხვადასხვა მასალები, ობიექტის ნაწილები, რომლებიც მისთვის ნაკლებად გამჭვირვალეა, მეტს იძლევა მსუბუქი ადგილებიფოტოზე ვიდრე ის, რომლითაც რადიაცია კარგად აღწევს. ამრიგად, ძვლოვანი ქსოვილები ნაკლებად გამჭვირვალეა რენტგენის მიმართ, ვიდრე ქსოვილები, რომლებიც ქმნიან კანს და შინაგანი ორგანოები. ამიტომ, ძვლის რენტგენოგრამაზე ის იქნება მინიშნებული, როგორც უფრო მსუბუქი ადგილები და მოტეხილობის ადგილი, რომელიც უფრო გამჭვირვალეა რადიაციისთვის, საკმაოდ მარტივად შეიძლება გამოვლინდეს. რენტგენის გამოსახულება ასევე გამოიყენება სტომატოლოგიაში კარიესის და აბსცესების აღმოსაჩენად კბილების ფესვებში, ასევე მრეწველობაში ბზარების აღმოსაჩენად კასტინგებში, პლასტმასებსა და რეზინებში.

რენტგენის სხივები გამოიყენება ქიმიაში ნაერთების გასაანალიზებლად და ფიზიკაში კრისტალების სტრუქტურის შესასწავლად. რენტგენის სხივი გადის ქიმიური ნაერთი, იწვევს დამახასიათებელ მეორად ემისიას, რომლის სპექტროსკოპიული ანალიზი საშუალებას აძლევს ქიმიკოსს განსაზღვროს ნაერთის შემადგენლობა. კრისტალურ ნივთიერებაზე დაცემისას, რენტგენის სხივი იფანტება კრისტალის ატომებით, რაც იძლევა ლაქების და ზოლების მკაფიო, რეგულარულ ნიმუშს ფოტოგრაფიულ ფირფიტაზე, რაც შესაძლებელს ხდის ბროლის შიდა სტრუქტურის დადგენას.

რენტგენის გამოყენება კიბოს სამკურნალოდ ეფუძნება იმ ფაქტს, რომ ის კლავს კიბოს უჯრედები. თუმცა, მას ასევე შეიძლება ჰქონდეს არასასურველი ეფექტი ნორმალურ უჯრედებზე. ამიტომ, რენტგენის ამ გამოყენებისას განსაკუთრებული სიფრთხილეა საჭირო.

რენტგენის გამოსხივება აღმოაჩინა გერმანელმა ფიზიკოსმა ვ.რენტგენმა (1845-1923). მისი სახელი უკვდავია სხვაში ფიზიკური ტერმინებიდაკავშირებულია ამ გამოსხივებასთან: რენტგენი ე.წ საერთაშორისო ერთეულიდოზები მაიონებელი გამოსხივება; რენტგენის აპარატით გადაღებულ სურათს რენტგენოგრაფია ეწოდება; რადიოლოგიური მედიცინის სფეროს, რომელიც იყენებს რენტგენის სხივებს დაავადებების დიაგნოსტიკისა და მკურნალობისთვის, ეწოდება რადიოლოგია.

დიფრაქციული მეთოდები in-va-ს სტრუქტურის კვლევები, დაფუძნებული გამოსხივების ინტენსივობის კუთხური განაწილების შესწავლაზე, გამოკვლეული რადიაციით - რენტგენი (სინქროტრონის ჩათვლით), ნაკადი ან და Mössbauerგ - რადიაცია. რეპ. განასხვავებენ და Mössbauerography (იხ. ქვემოთ). ყველა შემთხვევაში, პირველადი, ყველაზე ხშირად მონოქრომატული, სხივი მიმართულია შესასწავლ ობიექტზე და გაანალიზებულია გაფანტვის ნიმუში. გაფანტული გამოსხივება ფიქსირდება ფოტოგრაფიულად (ნახ. 1) ან მრიცხველების დახმარებით. ვინაიდან გამოსხივების ტალღის სიგრძე ჩვეულებრივ არ აღემატება 0,2 ნმ-ს, ანუ შეესაბამება in-ve შორის მანძილს (0,1-0,4 ნმ), ინციდენტის ტალღის გაფანტვა ხდება დიფრაქციის მიხედვით. დიფრაქციით სურათზე, პრინციპში შესაძლებელია ატომის აღდგენა სტრუქტურა შიგნითა. თეორია, რომელიც აღწერს ელასტიური გაფანტვის ნიმუშის კავშირს სივრცეებთან. გაფანტვის ცენტრების მდებარეობა ყველა რადიაციისთვის ერთნაირია. თუმცა, ურთიერთქმედების შემდეგ სხვადასხვა სახის გამოსხივებას in-tion აქვს განსხვავებული ფიზიკური. ბუნება, კონკრეტული ხედიდა დიფრაქციის მახასიათებლები. ნახატები განისაზღვრება სხვადასხვა მახასიათებლები.

აქედან გამომდინარე, სხვადასხვა დიფრაქციული მეთოდი იძლევა ინფორმაციას, რომელიც ავსებს ერთმანეთს.
დიფრაქციის თეორიის საფუძვლები.ბრტყელი მონოქრომატული. ტალღა ტალღის სიგრძითლ და ტალღა კ 0 , სადაც | კ 0 | = 2 პ/ლ , შეიძლება ჩაითვალოს იმპულსის მქონე ნაწილაკების სხივად რ, სადაც | რ| = სთ/ლ ; სთ - . ამპლიტუდის F ტალღა (ტალღით კ), n-ის გაფანტული სიმრავლე განისაზღვრება განტოლებით:

სადაც s = ( კ - კ 0)/2 p , s = 2sin q / l , 2 q - გაფანტვის კუთხე, f j (s) - ატომური ფაქტორი, ან ატომური გაფანტვის ფაქტორი, ანუ ფუნქცია, რომელიც განსაზღვრავს გაფანტვის ამპლიტუდას. იზოლირებული j-ე(ან); რ ჯარის მისი რადიუსის ვექტორი. მსგავსი გამოთქმა შეიძლება დაიწეროს, თუ დავუშვებთ, რომ V მოცულობის ობიექტს აქვს უწყვეტი გაფანტვის სიმკვრივე r( რ):

ატომური ფაქტორი f(s) გამოითვლება იგივე f-le-დან; სადაცრ (რ) აღწერს გაფანტვის სიმკვრივის განაწილებას შიგნით. ატომური ფაქტორის მნიშვნელობები სპეციფიკურია თითოეული ტიპის გამოსხივებისთვის. რენტგენის სხივები მიმოფანტულია ელექტრონული გარსებით. შესაბამისი ატომური ფაქტორი f p atქ = 0 რიცხვით რიცხვის ტოლია Z in თუ f p გამოიხატება ე.წ. ელექტრონული ერთეულები, ანუ შედარებით. რენტგენის გაფანტვის ამპლიტუდის ერთეული ერთი თავისუფალი. . როგორც გაფანტვის კუთხე იზრდება, fp მცირდება (ნახ. 2). გაფანტვა განისაზღვრება ელექტროსტატიკური. პოტენციალიჯ (რ) (რ- მანძილი ცენტრიდან). f e-სთვის ატომური ფაქტორი დაკავშირებულია f p-თან მიმართებით:

სადაც e არის მუხტი, m არის მისი მასა. აბს. მნიშვნელობები f e (~ 10 - 8 სმ) გაცილებით დიდია ვიდრე f p (~10 - 11 სმ), ანუ ის უფრო ძლიერად ფანტავს ვიდრე რენტგენი; f e მცირდება ცოდვის მატებასთან ერთადქ/ლ უფრო მკვეთრად ვიდრე f p, მაგრამ f e-ის დამოკიდებულება Z-ზე უფრო სუსტია (ნახ. 3). მიმოფანტულია ბირთვებით (ფაქტორი f n) და ასევე მაგნიტის ურთიერთქმედების გამო. მომენტები არანულოვანი მაგნით. მომენტები (ფაქტორი fnm). ბირთვული ძალების მოქმედების რადიუსი ძალიან მცირეა (~ 10 - 6 ნმ), ამიტომ f n-ის მნიშვნელობები პრაქტიკულად არ არის დამოკიდებულიქ . გარდა ამისა, f n ფაქტორები ერთფეროვნად არ არის დამოკიდებული at-ზე. ნ. Z და-ს, f p და f e-სგან განსხვავებით, შეუძლია მიიღოს უარყოფითი. ღირებულებები.


ბრინჯი. 2. დამოკიდებულება აბსოლუტური ღირებულებებირენტგენის სხივების (1), (2) და (3) ატომური ფაქტორები გაფანტვის კუთხეზე q (Pb-სთვის).

აბს-ის მიხედვით. მნიშვნელობა f n ~ 10 - 12 სმ. ზუსტი გათვლებიგანიხილეთ განაწილების ან პოტენციალის გადახრები სფერულიდან. და ასე შემდეგ. ატომური ტემპერატურის ფაქტორი, რომელიც ითვალისწინებს თერმული ვიბრაციების ზემოქმედებას გაფანტვაზე. Mössbauer-ისთვისგ - გამოსხივება, გარდა გაფანტვისა ელექტრონული ჭურვებიარსებები. როლი შეიძლება შეასრულოს ბირთვების მიერ რეზონანსული გაფანტვით (მაგ., 57 Fe), რისთვისაც შეინიშნება Mössbauer ეფექტი, რომელიც გამოიყენება . გაფანტვის ფაქტორი f m დამოკიდებულია ტალღაზე და ინციდენტზე და გაფანტულ ტალღებზე. ობიექტის მიერ გაფანტვის I(s) ინტენსივობა პროპორციულია ამპლიტუდის მოდულის კვადრატისა: I(s)~|F(s)| 2. ექსპერიმენტულად შესაძლებელია მხოლოდ |F(s)| მოდულების დადგენა და გაფანტვის სიმკვრივის ფუნქციის აგება.რ (r) თქვენ ასევე უნდა იცოდეთ ფაზებიჯ (s) თითოეული s. მიუხედავად ამისა, დიფრაქციული მეთოდების თეორია შესაძლებელს ხდის ფუნქციის მიღებას გაზომილი I(-ებიდან)რ (r), ანუ განსაზღვროს in-in-ის სტრუქტურა. სადაც საუკეთესო ქულებიმიღებული კვლევის დროს.
. არის მკაცრად მოწესრიგებული სისტემა, ამიტომ დიფრაქციის დროს წარმოიქმნება მხოლოდ დისკრეტული გაფანტული სხივები, რომლებისთვისაც გაფანტვა s უდრის ე.წ. ორმხრივი გისოსი H hkl;

H hkl=ჰა* + კბ* + ლკ*,

სადაც a* = / W , b * = [сa] / W , с * = / W ; a,b და c - უჯრედის პარამეტრები; W არის მისი მოცულობა, W = (ა). გაფანტვის სიმკვრივის განაწილება ელემენტარული უჯრედიწარმოდგენილია როგორც ფურიეს სერია:

სადაც h, k, l - ე.წ. ამრეკლავი სიბრტყის მილერის ინდექსები, ფხკლ = |ფხკლ|exp - შესაბამისი სტრუქტურული გაფანტული გამოსხივების ამპლიტუდა,ჯ hklმისი ფაზაა. ფუნქციის ასაგებადრ (x, y, z) ექსპერიმენტულად განსაზღვრული მნიშვნელობებით |F hkl | გამოიყენოს მეთოდი და შეცდომები, ატომთაშორისი მანძილების ფუნქციის აგება და ანალიზი, იზომორფული ჩანაცვლების მეთოდი, ფაზების განსაზღვრის პირდაპირი მეთოდები (იხ.). ექსპერიმენტის დამუშავება. კომპიუტერის მონაცემები საშუალებას გაძლევთ აღადგინოთ სტრუქტურა გაფანტვის სიმკვრივის განაწილების რუქების სახით (ნახ. 4). სტრუქტურები შესწავლილია თავში. arr. გამოყენებით . ამ მეთოდით განისაზღვრა 100000-ზე მეტი ინორგის სტრუქტურა. და ორგ. . იყიდება ინორგ. სხვადასხვას გამოყენებით დახვეწის მეთოდები (შეწოვის კორექტირების, ატომური ტემპერატურის ფაქტორის და ა.შ.) შესაძლებელია ფუნქციის აღდგენარ (r) 0,05 ნმ-მდე გარჩევადობით და დაადგინეთ შორის მანძილი ~10 სიზუსტით- 4 ნმ.

ბრინჯი. 4. დეიტერირებული C 2 N 4 D 4 კრისტალური სტრუქტურის ბირთვული სიმკვრივის პროექცია. დაკავშირებულია წერტილოვანი ხაზი.

ეს საშუალებას გაძლევთ განსაზღვროთ თერმული რყევები, განაწილების მახასიათებლები ქიმ. კომუნიკაცია და ა.შ.რენტგენის დიფრაქციული ანალიზის დახმარებით შესაძლებელია ატომური სტრუქტურების გაშიფვრა, ტო-რიხ შეიცავს ათასობით. რენტგენის დიფრაქცია გამოიყენება აგრეთვე შესასწავლად (რენტგენის ტოპოგრაფიაში), ზედაპირული ფენების (რენტგენის სპექტრომეტრიაში), თვისებების შესასწავლად. და რაოდენობები. პოლიკრისტალური ფაზური შემადგენლობის განსაზღვრა. მასალები (ში) და ა.შ. როგორც სტრუქტურის შესწავლის მეთოდს აქვს კვალი. მახასიათებლები: 1) ურთიერთქმედება. in-va გაცილებით ძლიერია, ვიდრე რენტგენის სხივებით, ამიტომ დიფრაქცია ხდება in-va-ს თხელ ფენებში 1-100 ნმ სისქით; 2) f e დამოკიდებულია f p-ზე სუსტზე, რაც აადვილებს ფილტვების პოზიციის განსაზღვრას თანდასწრებით. მძიმე; 3) იმის გამო, რომ საყოველთაოდ გამოყენებული სწრაფი ტალღების სიგრძე 50-100 კევ ენერგიით არის დაახლ. 5. 10 - 3 ნმ, გეომ. ელექტრონული დიფრაქციის შაბლონების ინტერპრეტაცია ბევრად უფრო ადვილია. სტრუქტურული ფართოდ გამოიყენება წვრილად გაფანტული ობიექტების შესასწავლად, აგრეთვე სხვადასხვა სახის ტექსტურების შესასწავლად (თიხა, ფილმები და ა.შ.). დაბალი ენერგიის დიფრაქცია (10-300 eV,ლ 0,1-0,4 ნმ) - ეფექტური მეთოდიკვლევა pov-stey: მდებარეობა, მათი თერმული რყევების ბუნება და ა.შ. აღადგენს ობიექტის გამოსახულებას დიფრაქციით. სურათი და საშუალებას გაძლევთ შეისწავლოთ სტრუქტურა 0,2-0,5 ნმ გარჩევადობით. წყაროები არიან ბირთვული რეაქტორებისწრაფ, ასევე იმპულსურ რეაქტორებზე. რეაქტორის არხიდან გამომავალი სხივის სპექტრი უწყვეტია მაქსველის სიჩქარის განაწილების გამო (მისი მაქსიმუმი 100°C-ზე შეესაბამება ტალღის სიგრძეს 0,13 ნმ). ტარდება სხივის მონოქრომატიზაცია სხვადასხვა გზები- მონოქრომატორის კრისტალების დახმარებით და სხვა გამოიყენება, როგორც წესი, რენტგენის სტრუქტურული მონაცემების დახვეწასა და დასამატებლად. არ არის მონოტონური დამოკიდებულება f და from საშუალებას გაძლევთ ზუსტად განსაზღვროთ ფილტვების პოზიცია. გარდა ამისა, ერთსა და იმავე ელემენტს ერთსა და იმავე ელემენტში შეიძლება ჰქონდეს f-ის ძალიან განსხვავებული მნიშვნელობები (ასე, f და y 3.74. 10 - 13 სმ, 6.67 ზე. ათი - 13 სმ). ეს შესაძლებელს ხდის მდებარეობის შესწავლას და დამატებითი ინფორმაციის მიღებას. ინფორმაცია სტრუქტურის შესახებ იზოტოპური ჩანაცვლებით (ნახ. 4). მაგნიუმის კვლევა. ურთიერთქმედება მაგნით. მომენტები გვაწვდის ინფორმაციას მაგნის შესახებ. . მოსბაუერიგ -გამოსხივებას ახასიათებს ხაზის უკიდურესად მცირე სიგანე - დაახლ. ათი - 8 ევ (მაშინ როდესაც რენტგენის მილების დამახასიათებელი გამოსხივების ხაზის სიგანე არის დაახლოებით 1 ევ). ეს იწვევს მაღალ ტემპორალურ და სივრცეს. რეზონანსული ბირთვული გაფანტვის თანმიმდევრულობა, რაც შესაძლებელს ხდის, კერძოდ, მაგნი. ელექტრული ველი და გრადიენტი ველები ბირთვებზე. მეთოდის შეზღუდვებია მოსბაუერის წყაროების სუსტი სიმძლავრე და ტესტში ბირთვების სავალდებულო არსებობა, რისთვისაც შეინიშნება მოსბაუერის ეფექტი.

გაფანტვის შემდეგ ის არ იცვლება. ხდება ე.წ ელასტიური გაფანტვა. დიფრაქციის მეთოდები ეფუძნება მარტივ ურთიერთობას ტალღის სიგრძესა და გაფანტულ ატომებს შორის მანძილს შორის.

1. რენტგენის დიფრაქციული ანალიზი შესაძლებელს ხდის ატომების კოორდინატების განსაზღვრას სამგანზომილებიანი სივრცეკრისტალური ნივთიერებები უმარტივესი ნაერთებიდან რთულ ცილებამდე.
2. გაზის ელექტრონის დიფრაქციის დახმარებით დგინდება აირებში თავისუფალი მოლეკულების გეომეტრია, ანუ მოლეკულები, რომლებზეც გავლენას არ ახდენენ მეზობელი მოლეკულები, როგორც ეს ხდება კრისტალებში.
3. ელექტრონის დიფრაქცია არის მყარი ნივთიერებების სტრუქტურის შესწავლის მეთოდი.
4. დიფრაქციული მეთოდი ასევე არის ნეიტრონოგრაფია, რომელიც ეფუძნება ატომების ბირთვების მიერ ნეიტრონების გაფანტვას, განსხვავებით პირველი ორი მეთოდისგან, რომლებიც იყენებენ გაფანტვას ელექტრონების გარსებზე.
5. ასახული ელექტრონის დიფრაქცია არის კრისტალოგრაფიული მეთოდი, რომელიც გამოიყენება სკანირების ელექტრონულ მიკროსკოპში.

ფონდი ვიკიმედია. 2010 წ.

იხილეთ რა არის „დიფრაქციული მეთოდები“ სხვა ლექსიკონებში:

VA-ში სტრუქტურის გამოკვლევები ეფუძნება VA-ში შესწავლილი რენტგენის გამოსხივების (მათ შორის სინქროტრონის) გაფანტვის ინტენსივობის კუთხური განაწილების შესწავლას, ელექტრონის ან ნეიტრონული ნაკადის და Mössbauer g გამოსხივების შესწავლას. რეპ. განასხვავებენ… ქიმიური ენციკლოპედია

დიფრაქციული კვლევის მეთოდები- difrakciniai tyrimo metodai statusas T sritis chemija apibrėžtis Metodai, pagrįsti spindulių ar dalelių difrakcija. ატიტიკმენის: ინგლ. დიფრაქციული კვლევის ტექნიკა დიფრაქციული კვლევის მეთოდები... Chemijos terminų aiskinamasis žodynas

სტატიაშალო-ჰიბრიდული მასალები დისლოკაციის დიფრაქციის განსაზღვრა თანმიმდევრული გაფანტვის უბნების საშუალო ზომის სწრაფი ელექტრონების დიფრაქციის ნელი ელექტრონების დიფრაქციის მცირე კუთხით ნეიტრონების გაფანტვის თანმიმდევრული რეგიონის ... ...

შეიძლება დაიყოს ინფორმაციის შეგროვების მეთოდებად და ანალიზის მეთოდებად შეგროვებული ინფორმაცია. სწავლის სფეროდან გამომდინარე, განსხვავებულია კვლევის საგანი და ობიექტი. სპექტროსკოპიული მეთოდები მთავარი სტატია: სპექტროსკოპიული მეთოდები ბირთვული ... ... ვიკიპედია

ქვეგანყოფილებები მიკროსკოპისა და სპექტროსკოპიის გამოკვლევის მეთოდები: ატომური ძალა, სკანირების გვირაბი, მაგნიტური ძალა და ა.შ. სკანირების ელექტრონული მიკროსკოპია გადამცემი ელექტრონული მიკროსკოპია, მათ შორის მაღალი გარჩევადობის ლუმინესცენტური ... ... ენციკლოპედიური ლექსიკონინანოტექნოლოგია

ურთიერთქმედებით გამოწვეული ეფექტის გაზომვის საფუძველზე. კვანტების ან ნაწილაკების ნაკადის მთლიანი გამოსხივებით. რადიაცია დაახლოებით იგივე როლს თამაშობს, როგორც რეაგენტი ქიმიური მეთოდებიანალიზი. გაზომილი ფიზიკური. ეფექტი არის სიგნალი. Როგორც შედეგი… … ქიმიური ენციკლოპედია

ატომების, იონების, მოლეკულების განლაგება კრისტალში. კრისტალი დეფ. ქიმ. f loy-ს აქვს საკუთარი C. s., რომელსაც აქვს სამგანზომილებიანი პერიოდულობა ბროლის გისოსი. ტერმინი K. s. გამოიყენეთ ტერმინის კრისტალური ნაცვლად. გახეხეთ, როცა საქმე... ფიზიკური ენციკლოპედია

ქვეგანყოფილებები ნანოსტრუქტურებისა და ნანომასალების ელემენტების დეპონირების მეთოდები. ნანოტექნოლოგიის ენციკლოპედიური ლექსიკონი

ტერმინი პროტეომიკა ტერმინი ინგლისურ პროტეომიკაში სინონიმები აბრევიატურები დაკავშირებული ტერმინებიკატალიზატორის აქტიური ადგილი, ანტისხეულები, ატომური ძალის მიკროსკოპია, ცილები, ბიოლოგიური ძრავები, ბიოლოგიური ნანოობიექტები, ბიოსენსორი, ვან დერ ვაალსი…… ნანოტექნოლოგიის ენციკლოპედიური ლექსიკონი

ტერმინი პროტეომა ინგლისური ტერმინი პროტეომა სინონიმები აბრევიატურები ასოცირებული ტერმინები ანტისხეულები, ცილები, ბიოლოგიური ნანოობიექტები, გენომი, კაფსიდი, კინესინი, უჯრედი, ლაზერული დეზორბცია და იონიზაციის მასის სპექტრომეტრია, მატრიცა, უჯრედგარე,…… ნანოტექნოლოგიის ენციკლოპედიური ლექსიკონი

წიგნები

• კომპიუტერული ოპტიკის მეთოდები. რუსეთის ფედერაციის თავდაცვის სამინისტროს ვულტი, ვოლკოვი ალექსეი ვასილიევიჩი, გოლოვაშკინი დიმიტრი ლვოვიჩი, დოსკოლოვიჩი ლეონიდ ლეონიდოვიჩი. დიფრაქციული ოპტიკური ელემენტების (DOEs) კომპიუტერული სინთეზის საფუძვლები ფართო ფუნქციონირება. ზონირებული ფირფიტების მიღების მეთოდები რთული…
• დიფრაქციული და მიკროსკოპული მეთოდები და ინსტრუმენტები ნანონაწილაკებისა და ნანომასალების ანალიზისთვის, იური იაგოდკინი. AT სასწავლო სახელმძღვანელოგანიხილება ფიზიკური საფუძვლებიმეთოდები და აღჭურვილობა რენტგენის დიფრაქციისთვის, ელექტრონების და ნეიტრონული დიფრაქციული ანალიზებისთვის, გადამცემი ელექტრონული მიკროსკოპისთვის,…