ការធ្លាក់ដោយឥតគិតថ្លៃ។ ចលនារបស់រាងកាយបោះបញ្ឈរឡើងលើ។

ការធ្លាក់ដោយឥតគិតថ្លៃ។

និយមន័យ៖ចលនារបស់រាងកាយនៅក្នុងវាលទំនាញ នៅក្នុងការអវត្ដមាននៃកម្លាំងតស៊ូនៅជិតផ្ទៃផែនដី។

មតិយោបល់៖ការធ្លាក់ដោយឥតគិតថ្លៃ - ករណីពិសេសចលនាបង្កើនល្បឿនស្មើគ្នា។ ការបង្កើនល្បឿន ការធ្លាក់ដោយឥតគិតថ្លៃ g=9,8\frac(m)(c^(2)) ។ នៅគ្រប់ទីកន្លែងក្នុង USE g ត្រូវបានគេយកជា 10\frac(m)(c^(2)) ។

អនុញ្ញាតឱ្យរាងកាយត្រូវបានបញ្ចេញពីកម្ពស់ h ដោយគ្មានល្បឿនដំបូង។

រូបមន្តទូទៅ៖

អេ ករណីនេះ៖ y_(0)=0 ; V_(0y)=0 ; a_(x)=g

នោះគឺ៖ y=\frac(gt^(2))(2)

សូមអោយ t_(n) ជាពេលវេលាធ្លាក់ y=\frac(gt_(n)^(2))(2)\Rightarrow t_(n)=\sqrt(\frac(2h)(g))

រូបមន្តទូទៅសម្រាប់ល្បឿន៖ V_(y)=V_(0y)+a_(y)t

ក្នុងករណីនេះ៖ V_(0y)=0 ; a_(y)=g\Rightarrow V_(y)=gt ។

V_(k)=gt_(n) - ល្បឿនចុងក្រោយ

V_(k)=g\sqrt(\frac(2h)(g))=\sqrt(\frac(g^(2)2h)(g))=\sqrt(2gh)

ចលនារបស់រាងកាយបោះបញ្ឈរឡើងលើ។

ហ - កម្ពស់អប្បបរមាកើនឡើង

រូបមន្តទូទៅ៖

y=y_(0)+V_(0y)t+\frac(a_(y)t^(2))(2)- កន្លែងណា y_(0)=0\Rightarrow y=V_(0y)t+\frac(a_(y)t^(2))(2).

y=V_(0)t-\frac(gt^(2))(2) - ដោយសារតែ៖ V_(0y)=V_(0); a_(y)=-g ។

y=V_(0)t-\frac(gt^(2))(2) - ចាប់តាំងពី៖ V_(y)=V_(0)-gt ; (ពី រូបមន្តទូទៅ V_(y)=V_(0y)+a_(y)t ជាមួយ V_(0y)=V_(0); a_(y)=-g ។

ល្បឿនចូល ចំណុចកំពូលការលើក V_(y)=0 ។

V_(0)-gt_(n)=0\Rightarrow t_(n)=\frac(V_(0))(g)- ពេលវេលាកើនឡើង។

រដូវស្លឹកឈើជ្រុះ៖

t_(ធ្លាក់)=t_(n)=\frac(V_(0))(g)

ពេលវេលាហោះហើរសរុប៖

t_(ពេញ)=2t_(n)=\frac(2V_(0))(g)

ល្បឿនដំបូង និងចុងក្រោយ៖

V_(k)=V_(0)=\sqrt(2gH)

កម្ពស់លើកអតិបរមា៖

H=y\left(t_(n)\right)=V_(0)t_(n)-\frac(gt_(n)^(2))(2)=V_(0)\frac(V_(0) )(g)-\frac(g)(2)\cdot \frac(V_(0)^(2))(g^(2))=\frac(V_(0)^(2))(g) -\frac(V_(0)^(2))(2g)=\frac(V_(0)^(2))(g)\left(1-\frac(1)(2)\right)=\ frac(1)(2)\frac(V_(0)^(2))(g)

H=\frac(V_(0)^(2))(2g)

ពិនិត្យ

ការធ្លាក់ដោយឥតគិតថ្លៃ សាកសពត្រូវបានគេហៅថាការដួលរលំនៃសាកសពទៅផែនដីដោយមិនមានភាពធន់ទ្រាំនឹងខ្យល់ (នៅក្នុងទទេ) ។ អេ ចុង XVIអ្នកវិទ្យាសាស្ត្រអ៊ីតាលីដ៏ល្បីល្បាញ G. Galileo ជាក់ស្តែងជាមួយនឹងភាពត្រឹមត្រូវដែលអាចរកបានសម្រាប់ពេលនោះ គាត់បានកំណត់ថា អវត្ដមាននៃធន់ទ្រាំនឹងខ្យល់ សាកសពទាំងអស់ធ្លាក់មកផែនដីជាមួយនឹងការបង្កើនល្បឿនស្មើគ្នា ហើយថានៅចំណុចជាក់លាក់មួយនៅលើផែនដី។ ការបង្កើនល្បឿននៃរាងកាយទាំងអស់នៅពេលធ្លាក់ចុះគឺដូចគ្នា។. មុននេះ អស់រយៈពេលជិតពីរពាន់ឆ្នាំ ដោយចាប់ផ្តើមពីអារីស្តូត វាត្រូវបានគេទទួលយកជាទូទៅក្នុងវិទ្យាសាស្ត្រថា សាកសពធ្ងន់ធ្លាក់មកផែនដីលឿនជាងពន្លឺ។

ការបង្កើនល្បឿនដែលវត្ថុធ្លាក់ដល់ដីត្រូវបានគេហៅថា ការបង្កើនល្បឿនធ្លាក់ចុះដោយឥតគិតថ្លៃ . វ៉ិចទ័របង្កើនល្បឿនទំនាញត្រូវបានចង្អុលបង្ហាញដោយនិមិត្តសញ្ញាវាត្រូវបានដឹកនាំបញ្ឈរចុះក្រោម។ អេ ចំណុចផ្សេងៗ សកលលោកអាស្រ័យលើ រយៈទទឹងភូមិសាស្រ្តនិងកម្ពស់ខាងលើកម្រិតទឹកសមុទ្រ តម្លៃលេខ gវាប្រែជាមិនស្មើគ្នា ប្រែប្រួលពីប្រហែល 9.83 m/s 2 នៅប៉ូលទៅ 9.78 m/s 2 នៅអេក្វាទ័រ។ ជាធម្មតាប្រសិនបើការគណនាមិនតម្រូវឱ្យមានភាពត្រឹមត្រូវខ្ពស់នោះតម្លៃលេខ gនៅលើផ្ទៃផែនដីវាត្រូវបានគេយកស្មើនឹង 9.8 m / s 2 ឬសូម្បីតែ 10 m / s 2 ។
ប៉ុន្តែ . ឧទាហរណ៍សាមញ្ញមួយ។ឥតគិតថ្លៃ ធ្លាក់គឺជាការដួលរលំនៃរាងកាយពីកម្ពស់ជាក់លាក់មួយ។ ម៉ោង មិនមានល្បឿនដំបូងទេ។. ការដួលរលំដោយឥតគិតថ្លៃគឺ ចលនា rectilinearជាមួយ ការបង្កើនល្បឿនថេរ.

ប្រសិនបើអ្នកដឹកនាំអ័ក្សកូអរដោនេ អូយបញ្ឈរចុះក្រោម តម្រឹមប្រភពដើមនៃកូអរដោណេជាមួយកន្លែងដែលការដួលរលំបានចាប់ផ្តើម បន្ទាប់មកផ្ទៃផែនដីមានកូអរដោនេ

.

, សំរបសំរួល

.

នៅពេលធ្លាក់

- ពេលវេលានៃការធ្លាក់ដោយឥតគិតថ្លៃត្រូវបានកំណត់ដោយកម្ពស់ដែលរាងកាយធ្លាក់ចុះ។

ល្បឿននៃរាងកាយនៅពេលធ្លាក់:

- ក៏ត្រូវបានកំណត់ដោយឡែកពីកម្ពស់ដែលរាងកាយធ្លាក់ចុះ។
ខ . ចលនារបស់រាងកាយបោះបញ្ឈរឡើងលើជាមួយមួយចំនួន ល្បឿនដំបូង.

ចូរដឹកនាំអ័ក្សកូអរដោនេ អូយ

ល្បឿននៃរាងកាយនៅក្នុងការព្យាករលើអ័ក្សដែលបានជ្រើសរើសផ្លាស់ប្តូរតាមច្បាប់

, សំរបសំរួល

.

នៅផ្នែកខាងលើនៃគន្លង

- ពេលវេលាកើនឡើងត្រូវបានកំណត់ដោយល្បឿនដំបូងនៃរាងកាយ។ ការធ្វេសប្រហែសធន់ទ្រាំនឹងខ្យល់ ពេលវេលាធ្លាក់ចុះ និងពេលវេលាកើនឡើងនឹងស្មើគ្នា។ ទាំងនោះ។ ពេលវេលាធ្វើដំណើរ (ទៅលើផ្ទៃផែនដី)

.

. ពីចំណុចកំពូលនៃគន្លង រាងកាយធ្លាក់ដោយសេរី។ ល្បឿននៃរាងកាយនៅពេលធ្លាក់ដល់ដីគឺស្មើនឹងល្បឿនដំបូង។ ល្បឿននៃរាងកាយនៅកម្ពស់ h ដែលត្រូវគ្នានឹងច្បាប់នៃការអភិរក្សថាមពល។

^ 4. ចលនារបស់រាងកាយបោះនៅមុំមួយទៅផ្តេក។ ការទាញយករូបមន្តសម្រាប់ជួរហោះហើរ កម្ពស់ឡើងអតិបរមា ពេលវេលាធ្វើដំណើរ
ហ ជួសជុលអ័ក្សកូអរដោនេ អូយបញ្ឈរឡើងលើ តម្រឹមប្រភពដើមជាមួយចំណុចទម្លាក់។

. ពីគំនូរ៖

និង

.

កូអរដោនេ៖

នៅផ្នែកខាងលើនៃគន្លង

- ពេលវេលាកើនឡើងត្រូវបានកំណត់ដោយសមាសធាតុបញ្ឈរនៃល្បឿនដំបូងរបស់រាងកាយ។ ការធ្វេសប្រហែសធន់ទ្រាំនឹងខ្យល់ ពេលវេលាធ្លាក់ចុះ និងពេលវេលាកើនឡើងនឹងស្មើគ្នា។ ទាំងនោះ។ ពេលវេលាធ្វើដំណើរ (ទៅលើផ្ទៃផែនដី)

.

ពីសមីការនៃកូអរដោណេពឹងផ្អែកលើពេលវេលា កម្ពស់អតិបរមាកើនឡើង

. ល្បឿននៃរាងកាយនៅពេលធ្លាក់ដល់ដីគឺស្មើនឹងតម្លៃដាច់ខាតទៅនឹងល្បឿនដំបូង ប៉ុន្តែការព្យាករណ៍នៃល្បឿននៅលើអ័ក្ស y ផ្លាស់ប្តូរសញ្ញាទៅផ្ទុយ។ ល្បឿននៃរាងកាយនៅកម្ពស់ h ដែលត្រូវគ្នានឹងច្បាប់នៃការអភិរក្សថាមពល។

ជួរផ្ដេក។

ពីរូបមន្តខាងលើវាដូចខាងក្រោមថាជួរហោះហើរនឹងមានអតិបរមាសម្រាប់មុំ 45

^ 5. ចលនានៃរាងកាយបោះចោលផ្ដេក។ ដេរីវេនៃរូបមន្តសម្រាប់គន្លងនៃចលនា ការទាញយករូបមន្តសម្រាប់ពេលវេលាធ្លាក់ និងជួរហោះហើរ

ហ ជួសជុលអ័ក្សកូអរដោនេ អូយបញ្ឈរចុះក្រោម តម្រឹមប្រភពដើមនៃកូអរដោណេជាមួយកន្លែងដែលការដួលរលំបានចាប់ផ្តើម បន្ទាប់មកផ្ទៃផែនដីមានកូអរដោណេ។

នៅក្នុងទិសដៅផ្ដេកគ្មានកម្លាំងធ្វើសកម្មភាពលើរាងកាយទេដូច្នេះសមាសធាតុផ្ដេកនៃល្បឿនមិនផ្លាស់ប្តូរទេ។ បញ្ឈរ ល្បឿននៃរាងកាយត្រូវបានផ្លាស់ប្តូរដោយកម្លាំងទំនាញ, i.e. រាងកាយផ្លាស់ទីជាមួយនឹងការបង្កើនល្បឿនថេរដែលដឹកនាំបញ្ឈរចុះក្រោម។ ល្បឿននៃរាងកាយនៅក្នុងការព្យាករលើអ័ក្សដែលបានជ្រើសរើសផ្លាស់ប្តូរយោងទៅតាមច្បាប់: និង

. កូអរដោនេ៖

ប្រសិនបើយើងដកចេញពីសមីការទាំងនេះ ពេលវេលានៃចលនា

- បានទទួលសមីការនៃគន្លង - សាខានៃប៉ារ៉ាបូឡា។

រាងកាយធ្លាក់ដោយសេរីតាមអ័ក្ស y ។ នៅពេលធ្លាក់ - ពេលវេលានៃការដួលរលំដោយឥតគិតថ្លៃត្រូវបានកំណត់ដោយកម្ពស់ដែលរាងកាយធ្លាក់ចុះ។

ល្បឿននៃរាងកាយនៅពេលធ្លាក់ចុះអាចត្រូវបានកំណត់ដោយច្បាប់នៃការអភិរក្សថាមពល:

.

ជួរហោះហើររាងកាយផ្ដេក

- អាស្រ័យលើកម្ពស់និងល្បឿនដំបូងនៃរាងកាយ។

នៅពេលផ្លាស់ទីតាម គន្លង curvilinearល្បឿន​ត្រូវ​បាន​ដឹកនាំ​តង់សង់​ទៅ​គន្លង​។

^ 6. ចលនានៃរាងកាយនៅក្នុងរង្វង់មួយដែលមានល្បឿនម៉ូឌុលថេរ។ ល្បឿនមុំ មុំបង្វិល រយៈពេលនៃបដិវត្តន៍ ប្រេកង់។ ទំនាក់ទំនងរវាងល្បឿនមុំ និងលីនេអ៊ែរ។
ឃ ចលនារាងជារង្វង់នៃរាងកាយ គឺជាករណីពិសេសនៃចលនា curvilinear ។ រួមជាមួយនឹងវ៉ិចទ័រផ្លាស់ទីលំនៅ ងាយស្រួលពិចារណា ការផ្លាស់ទីលំនៅជ្រុង Δφ (ឬ មុំបង្វិល), វាស់នៅក្នុង រ៉ាដ្យង់(អង្ករ។ ) ប្រវែងនៃធ្នូគឺទាក់ទងទៅនឹងមុំនៃការបង្វិលដោយទំនាក់ទំនងΔ លីត្រ = រΔφ នៅមុំតូចនៃការបង្វិលΔ លីត្រ ≈ Δ ស.

ល្បឿនមុំ ω នៃរាងកាយនៅចំណុចដែលបានផ្តល់ឱ្យនៃគន្លងរាងជារង្វង់ត្រូវបានគេហៅថាដែនកំណត់ (សម្រាប់ Δ t→ 0) សមាមាត្រនៃការផ្លាស់ទីលំនៅមុំតូចΔφទៅចន្លោះពេលតូចΔ t:

. ល្បឿនមុំត្រូវបានវាស់នៅក្នុង រ៉ាដ/ស. ការទំនាក់ទំនងរវាងម៉ូឌុល ល្បឿនលីនេអ៊ែរυ និងល្បឿនមុំ ω : υ = ω រ

នៅ ចលនាឯកសណ្ឋានសាកសពនៅតាមបណ្តោយបរិមាត្រ តម្លៃ υ និង ω នៅតែមិនផ្លាស់ប្តូរ។ ក្នុងករណីនេះនៅពេលផ្លាស់ទីមានតែទិសដៅនៃវ៉ិចទ័រល្បឿនប៉ុណ្ណោះដែលផ្លាស់ប្តូរ។

ការបង្វិលរាងកាយនីមួយៗត្រូវការពេលវេលាដូចគ្នា។ រយៈពេល T (ពេលវេលានៃបដិវត្តន៍មួយ) ។ ចំនួននៃបដិវត្តក្នុង 1 s ត្រូវបានគេហៅថាប្រេកង់

[r/s] ។ ប្រេកង់ប្រែជាច្រាសនៃអំឡុងពេល។

ពីនិយមន័យនៃល្បឿន

.

ពីនិយមន័យនៃល្បឿនមុំ

ធម្មតា។ ឬ

t
^ 7. ការបង្កើនល្បឿននៃផ្នែកកណ្តាល (ការបង្កើតរូបមន្ត) ។

ចលនាឯកសណ្ឋាននៃរាងកាយនៅក្នុងរង្វង់មួយគឺជាចលនាជាមួយនឹងការបង្កើនល្បឿន។ ការបង្កើនល្បឿនត្រូវបានដឹកនាំតាមកាំឆ្ពោះទៅកណ្តាលរង្វង់។ គាត់ត្រូវបានគេហៅថា ធម្មតា។ ឬ ការបង្កើនល្បឿន centripetal . ម៉ូឌុលនៃការបង្កើនល្បឿន centripetal គឺទាក់ទងទៅនឹងលីនេអ៊ែរ υ និងល្បឿនមុំ ω ដោយទំនាក់ទំនង៖

ឃ ដើម្បី​បញ្ជាក់​កន្សោម​នេះ សូម​ពិចារណា​ពី​ការ​ផ្លាស់​ប្តូរ​វ៉ិចទ័រ​ល្បឿន​ក្នុង​ចន្លោះ​ពេល​ខ្លី Δ t. តាមនិយមន័យនៃការបង្កើនល្បឿន

វ៉ិចទ័រល្បឿន និង នៅចំនុច កនិង ខដឹកនាំ tangential ទៅរង្វង់នៅចំណុចទាំងនេះ។ ម៉ូឌុលល្បឿនគឺដូចគ្នា υ ក = υ ខ = υ.

ពីភាពស្រដៀងគ្នានៃត្រីកោណ OABនិង ប៊ី.ស៊ី.ឌី(រូបភព) ដូចខាងក្រោម៖

.

សម្រាប់តម្លៃតូចនៃមុំΔφ = ωΔ tចម្ងាយ | AB| =Δ ស ≈ υΔ t. តាំងពី | អូអេ| = រនិង | ស៊ីឌី| = Δυ ពីភាពស្រដៀងគ្នានៃត្រីកោណក្នុងរូប។ យើង​ទទួល​បាន:

.

នៅមុំតូចΔφទិសដៅនៃវ៉ិចទ័រខិតទៅជិតទិសដៅទៅកណ្តាលរង្វង់។ ដូច្នេះការឆ្លងកាត់ដែនកំណត់នៅΔ t→ 0. នៅពេលដែលទីតាំងនៃរាងកាយនៅលើរង្វង់ផ្លាស់ប្តូរទិសដៅទៅកណ្តាលនៃរង្វង់ផ្លាស់ប្តូរ។ ជាមួយនឹងចលនាឯកសណ្ឋាននៃរាងកាយតាមបណ្តោយរង្វង់មួយ ម៉ូឌុលបង្កើនល្បឿននៅតែមិនផ្លាស់ប្តូរ ប៉ុន្តែទិសដៅនៃវ៉ិចទ័របង្កើនល្បឿនផ្លាស់ប្តូរទៅតាមពេលវេលា។ វ៉ិចទ័របង្កើនល្បឿននៅចំណុចណាមួយនៃរង្វង់ត្រូវបានតម្រង់ឆ្ពោះទៅកណ្តាលរបស់វា។ ដូច្នេះការបង្កើនល្បឿននៅក្នុងចលនាឯកសណ្ឋាននៃរាងកាយនៅក្នុងរង្វង់មួយត្រូវបានគេហៅថា centripetal ។

ការបង្កើនល្បឿននៅកណ្តាលបង្ហាញពីរបៀបដែលទិសដៅនៃការផ្លាស់ប្តូរល្បឿនយ៉ាងលឿន។ ណាមួយ។ ចលនា curvilinearគឺជាចលនាជាមួយនឹងការបង្កើនល្បឿន។

^ 9. ច្បាប់នៃការអភិរក្សសន្ទុះ (សេចក្តីសន្និដ្ឋាន ដែនកំណត់នៃការអនុវត្ត)

បរិមាណរាងកាយ, ស្មើនឹងផលិតផលម៉ាស់នៃរាងកាយទៅល្បឿនរបស់វាត្រូវបានគេហៅថា សន្ទុះរាងកាយ (ឬ បរិមាណនៃចលនា) សន្ទុះរាងកាយ - បរិមាណវ៉ិចទ័រ.

. ឯកតា SI នៃសន្ទុះគឺ គីឡូក្រាមម៉ែត្រក្នុងមួយវិនាទី (kg m/s).

បរិមាណរាងកាយស្មើនឹងផលិតផលនៃកម្លាំងនិងពេលវេលានៃសកម្មភាពរបស់វាត្រូវបានគេហៅថា សន្ទុះនៃកម្លាំង

. សន្ទុះនៃកម្លាំងក៏ជាបរិមាណវ៉ិចទ័រផងដែរ។

នៅក្នុងលក្ខខណ្ឌថ្មី ច្បាប់ទីពីររបស់ញូវតុនអាចត្រូវបានបង្កើតដូចខាងក្រោមៈ ការផ្លាស់ប្តូរនៅក្នុងសន្ទុះនៃរាងកាយ (សន្ទុះ) គឺស្មើនឹងសន្ទុះនៃកម្លាំង

វាស្ថិតនៅក្នុងបែបនោះ។ ទិដ្ឋភាពទូទៅញូតុនខ្លួនឯងបានបង្កើតច្បាប់ទីពីរ។ កម្លាំងនៅក្នុងការបញ្ចេញមតិនេះគឺ ជាលទ្ធផលនៃកម្លាំងទាំងអស់ដែលបានអនុវត្តទៅលើរាងកាយ. សមភាពវ៉ិចទ័រនេះអាចត្រូវបានសរសេរនៅក្នុងការព្យាករលើអ័ក្សកូអរដោនេ ច x Δ t = Δ ទំ x . ដូច្នេះការផ្លាស់ប្តូរនៃការព្យាករនៃសន្ទុះនៃរាងកាយនៅលើអ័ក្សកាត់កែងគ្នាទៅវិញទៅមកទាំងបីគឺស្មើនឹងការព្យាករនៃសន្ទុះនៃកម្លាំងនៅលើអ័ក្សដូចគ្នា។ នៅពេលដែលរាងកាយមានអន្តរកម្ម សន្ទុះនៃរាងកាយមួយអាចត្រូវបានផ្ទេរដោយផ្នែក ឬទាំងស្រុងទៅរាងកាយមួយផ្សេងទៀត។

ប្រសិនបើកម្លាំងខាងក្រៅពីរាងកាយផ្សេងទៀតមិនធ្វើសកម្មភាពលើប្រព័ន្ធសាកសពទេនោះប្រព័ន្ធបែបនេះត្រូវបានគេហៅថា បិទ. កម្លាំងរុញច្រាននៃប្រព័ន្ធសាកសពគឺស្មើនឹងផលបូកវ៉ិចទ័រនៃកម្លាំងរុញច្រាននៃសាកសពដែលបង្កើតជាប្រព័ន្ធនេះ៖

^ នៅក្នុងប្រព័ន្ធបិទជិត ផលបូកវ៉ិចទ័រនៃកម្លាំងរុញច្រាននៃសាកសពទាំងអស់ដែលរួមបញ្ចូលក្នុងប្រព័ន្ធនៅតែថេរសម្រាប់អន្តរកម្មណាមួយនៃសាកសពនៃប្រព័ន្ធនេះជាមួយគ្នាទៅវិញទៅមក។

ច្បាប់ធម្មជាតិនេះត្រូវបានគេហៅថា ច្បាប់នៃការអភិរក្សនៃសន្ទុះ . វាគឺជាផលវិបាកនៃច្បាប់ទីពីរ និងទីបីរបស់ញូតុន។

រ ចូរយើងពិចារណាអំពីអង្គធាតុអន្តរកម្មពីរណាដែលជាផ្នែកនៃ ប្រព័ន្ធបិទ. កម្លាំងនៃអន្តរកម្មរវាងសាកសពទាំងនេះនឹងត្រូវបានតំណាងដោយ និង . យោងតាមច្បាប់ទី 3 របស់ញូវតុន ប្រសិនបើសាកសពទាំងនេះមានអន្តរកម្មតាមពេលវេលា tបន្ទាប់មកកម្លាំងនៃអន្តរកម្មគឺដូចគ្នាបេះបិទនៅក្នុងតម្លៃដាច់ខាត និងដឹកនាំនៅក្នុង ភាគីផ្ទុយ:

. អនុវត្តចំពោះច្បាប់ទីពីររបស់ញូតុន៖

និង

កន្លែងណា

និង

- ការជំរុញនៃសាកសពនៅក្នុង ពេលដំបូងពេលវេលា

និង

គឺជាគ្រានៃសាកសពនៅចុងបញ្ចប់នៃអន្តរកម្ម។ ពីសមាមាត្រទាំងនេះវាដូចខាងក្រោម:

សមភាពនេះមានន័យថាជាលទ្ធផលនៃអន្តរកម្មនៃសាកសពពីរ, របស់ពួកគេ។ កម្លាំងជំរុញសរុបមិនបានផ្លាស់ប្តូរ។ ដោយពិចារណាលើអន្តរកម្មជាគូដែលអាចធ្វើបានទាំងអស់នៃសាកសពដែលរួមបញ្ចូលនៅក្នុងប្រព័ន្ធបិទជិត យើងអាចសន្និដ្ឋានបាន។ កម្លាំងផ្ទៃក្នុងនៃប្រព័ន្ធបិទជិតមិនអាចផ្លាស់ប្តូរកម្លាំងរុញច្រានសរុបរបស់វាបានទេ ពោលគឺផលបូកវ៉ិចទ័រនៃកម្លាំងរុញច្រាននៃសាកសពទាំងអស់ដែលរួមបញ្ចូលនៅក្នុងប្រព័ន្ធនេះ។

^ ច្បាប់នៃការអភិរក្សនៃសន្ទុះក៏ពេញចិត្តចំពោះការព្យាករនៃវ៉ិចទ័រនៅលើអ័ក្សនីមួយៗ។

ឧទាហរណ៍មួយនឹងជា ការជំរុញយន្តហោះ . នៅពេលបាញ់ចេញពីកាំភ្លើងមាន ត្រឡប់មកវិញ- កាំជ្រួច​រំកិល​ទៅ​មុខ ហើយ​កាំភ្លើង​វិល​ទៅ​ក្រោយ។ កាំជ្រួច​មួយ​និង​កាំភ្លើង​គឺជា​តួ​អន្តរកម្ម​ពីរ។

ផ្អែកលើគោលការណ៍នៃការលះបង់ ការជំរុញយន្តហោះ. អេ រ៉ុក្កែតកំឡុងពេលចំហេះឥន្ធនៈឧស្ម័នត្រូវបានកំដៅ សីតុណ្ហភាព​ខ្ពស់, ត្រូវបានច្រានចេញពី nozzle ជាមួយ ល្បឿន​លឿនទាក់ទងនឹងរ៉ុក្កែត។

ច្បាប់នៃការអភិរក្សនៃសន្ទុះអាចត្រូវបានអនុវត្តចំពោះដំណើរការលឿនទាំងអស់: ការប៉ះទង្គិច, ផលប៉ះពាល់, ការផ្ទុះ - នៅពេលដែលអន្តរកម្មនៃសាកសពគឺខ្លី។

^ 10. សម្ពាធសន្ទនីយស្តាទិច(ការទាញយករូបមន្ត) ។ កម្លាំងរបស់ Archimedes (ប្រភពនៃរូបមន្ត) ។ ស្ថានភាពជិះទូក tel.

ភាពខុសគ្នាសំខាន់រវាងអង្គធាតុរាវ និងអង្គធាតុរឹង (ជ័រ) គឺសមត្ថភាពក្នុងការផ្លាស់ប្តូររូបរាងរបស់វាបានយ៉ាងងាយស្រួល។ ផ្នែកនៃអង្គធាតុរាវអាចផ្លាស់ទីដោយសេរី ដោយរអិលទាក់ទងគ្នាទៅវិញទៅមក។ ដូច្នេះវត្ថុរាវយកទម្រង់នៃនាវាដែលវាត្រូវបានចាក់។ នៅក្នុងរាវដូចនៅក្នុង មធ្យមឧស្ម័ន, អាច​ត្រូវ​បាន​ផ្ទុក​ សាកសពរឹង. មិនដូចឧស្ម័នទេ អង្គធាតុរាវគឺមិនអាចបង្រួមបានឡើយ។

រាងកាយ​ដែល​ត្រាំ​ក្នុង​អង្គធាតុរាវ ឬ​ឧស្ម័ន​ត្រូវ​បាន​ទទួលរង​នូវ​កម្លាំង​ចែកចាយ​លើ​ផ្ទៃ​នៃរាងកាយ។ ដើម្បីពិពណ៌នាអំពីកម្លាំងចែកចាយបែបនេះ បរិមាណរូបវន្តថ្មីត្រូវបានណែនាំ៖ សម្ពាធ .

សម្ពាធត្រូវបានកំណត់ជាសមាមាត្រនៃម៉ូឌុលនៃកម្លាំងដែលដើរតួកាត់កែងទៅនឹងផ្ទៃទៅផ្ទៃ សផ្ទៃនេះ៖

. នៅក្នុងប្រព័ន្ធ SI សម្ពាធត្រូវបានវាស់នៅក្នុង ប៉ាស្កាល់ (ប៉ា): 1 ប៉ា \u003d 1 N / m 2 ។ ឯកតាដែលមិនមែនជាប្រព័ន្ធត្រូវបានប្រើជាញឹកញាប់៖ បរិយាកាសធម្មតា (អេធីអឹម)និង មិល្លីម៉ែត្របារត (mm Hg): 1 atm = 101325 Pa = 760 mm Hg
ច អ្នកវិទ្យាសាស្ត្របារាំង ខ.ប៉ាស្កាល់ក្នុង ពាក់កណ្តាលទីដប់ប្រាំពីរសតវត្សន៍បានបង្កើតច្បាប់មួយហៅថា ច្បាប់របស់ប៉ាស្កាល់ ៖ សម្ពាធនៅក្នុងអង្គធាតុរាវ ឬឧស្ម័នត្រូវបានបញ្ជូនស្មើៗគ្នានៅគ្រប់ទិសទី និងមិនអាស្រ័យលើការតំរង់ទិសនៃតំបន់ដែលវាធ្វើសកម្មភាពនោះទេ។

ដើម្បីបង្ហាញពីច្បាប់របស់ Pascal នៅក្នុងរូបភព។ តូច ព្រីសរាងចតុកោណ, ជ្រមុជនៅក្នុងរាវមួយ។ ប្រសិនបើយើងសន្មត់ថាដង់ស៊ីតេនៃវត្ថុធាតុនៃព្រីសគឺស្មើនឹងដង់ស៊ីតេនៃអង្គធាតុរាវនោះ ព្រីសត្រូវតែស្ថិតនៅក្នុងស្ថានភាពនៃលំនឹងព្រងើយកន្តើយនៅក្នុងអង្គធាតុរាវ។ នេះមានន័យថាកម្លាំងសម្ពាធដែលដើរតួនៅលើគែមនៃព្រីសត្រូវតែមានតុល្យភាព។ វានឹងកើតឡើងលុះត្រាតែសម្ពាធ ពោលគឺកម្លាំងដែលធ្វើសកម្មភាពក្នុងមួយឯកតានៃផ្ទៃនៃមុខនីមួយៗគឺដូចគ្នា៖ ទំ 1 = ទំ 2 = ទំ 3 = ទំ.

សម្ពាធនៃអង្គធាតុរាវនៅលើជញ្ជាំងខាងក្រោមឬចំហៀងនៃនាវាអាស្រ័យលើកម្ពស់នៃជួរឈររាវ។ កម្លាំងនៃសម្ពាធលើបាតនៃនាវារាងស៊ីឡាំងនៃកម្ពស់ ម៉ោងនិងតំបន់មូលដ្ឋាន សស្មើនឹងទម្ងន់នៃជួរឈររាវ មីលីក្រាមកន្លែងណា ម = ρ ជីអេសគឺជាម៉ាស់នៃអង្គធាតុរាវនៅក្នុងនាវា ρ គឺជាដង់ស៊ីតេនៃអង្គធាតុរាវ។ ដូច្នេះ

. សម្ពាធដូចគ្នានៅជម្រៅ ម៉ោងយោងទៅតាមច្បាប់របស់ Pascal អង្គធាតុរាវក៏ហូរនៅលើជញ្ជាំងចំហៀងនៃនាវាផងដែរ។ សម្ពាធជួរឈររាវ ρ ជបានហៅ សម្ពាធសន្ទនីយស្តាទិច .

ប្រសិនបើអង្គធាតុរាវស្ថិតនៅក្នុងស៊ីឡាំងនៅក្រោម piston បន្ទាប់មកធ្វើសកម្មភាពនៅលើ piston នៃមួយចំនួន។ កម្លាំងខាងក្រៅអាចត្រូវបានបង្កើតជារាវ សម្ពាធបន្ថែម ទំ 0 = ច / សកន្លែងណា សគឺជាតំបន់នៃ piston ។

ដូច្នេះសម្ពាធសរុបនៅក្នុងអង្គធាតុរាវនៅជម្រៅ ម៉ោងអាចត្រូវបានសរសេរជា:

និង ដោយសារតែភាពខុសគ្នានៃសម្ពាធនៅក្នុងសារធាតុរាវ កម្រិតផ្សេងគ្នាកើតឡើង រុញចេញ ឬ Archimedeanកម្លាំង .

អង្ករ។ ពន្យល់ពីការកើតឡើងនៃកម្លាំង Archimedean ។ រាងកាយមួយត្រូវបានជ្រមុជនៅក្នុងរាវមួយ។ គូបកម្ពស់ ម៉ោងនិងតំបន់មូលដ្ឋាន ស. ភាពខុសគ្នានៃសម្ពាធរវាងខាងក្រោមនិង មុខខាងលើមាន៖ Δ ទំ = ទំ 2 – ទំ 1 = ទំ ជ.ដូច្នេះ កម្លាំងរំកិលនឹងត្រូវបានដឹកនាំឡើងលើ ហើយម៉ូឌុលរបស់វាស្មើនឹង ចក = ច 2 – ច 1 = សΔ ទំ = ρ gSh = ρ gV,កន្លែងណា វគឺជាបរិមាណសារធាតុរាវដែលផ្លាស់ទីលំនៅដោយរាងកាយ និង ρ វគឺជាម៉ាស់របស់វា។ កម្លាំង Archimedean ដែលធ្វើសកម្មភាពលើរាងកាយដែលជ្រមុជនៅក្នុងអង្គធាតុរាវ (ឬឧស្ម័ន) គឺស្មើនឹងទម្ងន់នៃអង្គធាតុរាវ (ឬឧស្ម័ន) ដែលផ្លាស់ទីលំនៅដោយរាងកាយ។ សេចក្តីថ្លែងការណ៍នេះត្រូវបានគេហៅថា ច្បាប់របស់ Archimedes មានសុពលភាពសម្រាប់រាងកាយនៃរូបរាងណាមួយ។

វាធ្វើតាមគោលការណ៍របស់ Archimedes ថាប្រសិនបើ ដង់ស៊ីតេមធ្យមសាកសពρ t ដង់ស៊ីតេកាន់តែច្រើនរាវ (ឬឧស្ម័ន) ρ រាងកាយនឹងលិចទៅបាត។ ប្រសិនបើ ρ t
^ 11. ការងារមេកានិច. ថាមពល Kinetic ។ ភស្តុតាងនៃទ្រឹស្តីបទនៃការផ្លាស់ប្តូរថាមពល kinetic

ការងារមេកានិចគឺជាបរិមាណរូបវន្ត លក្ខណៈបរិមាណសកម្មភាពនៃកម្លាំង F លើរាងកាយដែលនាំឱ្យមានការផ្លាស់ប្តូរល្បឿន។ ការងាររបស់កម្លាំងគឺ ផលិតផលចំនុចកម្លាំងផ្លាស់ទីលំនៅ A =

=Fscosα = F x Δx + F y Δy + F z Δz (1) ។

ការងាររបស់កម្លាំងអាចជាវិជ្ជមាន អវិជ្ជមាន ឬសូន្យ។

ប្រសិនបើមុំរវាងវ៉ិចទ័រកម្លាំង និងវ៉ិចទ័រផ្លាស់ទីលំនៅគឺស្រួច ការងាររបស់កម្លាំងគឺវិជ្ជមាន។ ស្មើនឹង 90 - ការងារស្មើនឹងសូន្យ; blunt - ការងាររបស់កម្លាំងគឺអវិជ្ជមាន។

^ ការងារនៃកម្លាំងដែលបានអនុវត្តទាំងអស់គឺស្មើនឹងការងារនៃកម្លាំងលទ្ធផល

មានទំនាក់ទំនងរវាងការផ្លាស់ប្តូរល្បឿននៃរាងកាយ និងការងារដែលធ្វើឡើងដោយកម្លាំងដែលបានអនុវត្តទៅលើរាងកាយ។ ទំនាក់ទំនងនេះគឺងាយស្រួលបំផុតក្នុងការបង្កើតដោយពិចារណាលើចលនានៃរាងកាយតាមបណ្តោយបន្ទាត់ត្រង់មួយនៅក្រោមសកម្មភាពនៃ កម្លាំងថេរ . ក្នុងករណីនេះ វ៉ិចទ័រនៃកម្លាំង ការផ្លាស់ទីលំនៅ ល្បឿន និងការបង្កើនល្បឿនត្រូវបានដឹកនាំតាមបន្ទាត់ត្រង់មួយ ហើយរាងកាយធ្វើចលនាដែលបង្កើនល្បឿនស្មើគ្នា។ ដឹកនាំអ័ក្សកូអរដោនេតាមបណ្តោយបន្ទាត់ត្រង់នៃចលនាយើងអាចពិចារណា ច, ស, អ្នក និង កជាបរិមាណពិជគណិត (វិជ្ជមាន ឬអវិជ្ជមានអាស្រ័យលើទិសដៅនៃវ៉ិចទ័រដែលត្រូវគ្នា)។ បន្ទាប់មកការងារដែលធ្វើដោយកម្លាំងអាចត្រូវបានសរសេរជា ក = fs.

នៅ ចលនាបង្កើនល្បឿនស្មើគ្នាផ្លាស់ទី សអាចត្រូវបានបញ្ជាក់ដោយរូបមន្ត

. ដូច្នេះវាធ្វើតាមនោះ។



(២). កន្សោមនេះបង្ហាញថាការងារដែលធ្វើដោយកម្លាំង (ឬលទ្ធផលនៃកម្លាំងទាំងអស់) ត្រូវបានផ្សារភ្ជាប់ជាមួយនឹងការផ្លាស់ប្តូរការ៉េនៃល្បឿន (ហើយមិនមែនល្បឿនខ្លួនឯងទេ) ។

បរិមាណរូបវន្តស្មើនឹងពាក់កណ្តាលនៃផលិតផលនៃម៉ាស់រាងកាយ និងការ៉េនៃល្បឿនរបស់វាត្រូវបានគេហៅថា ថាមពល kinetic សាកសព៖

. ^ ការងារនៃកម្លាំងលទ្ធផលដែលបានអនុវត្តទៅលើរាងកាយគឺស្មើនឹងការផ្លាស់ប្តូរថាមពល kinetic របស់វា។ . សេចក្តីថ្លែងការណ៍នេះដែលត្រូវនឹងរូបមន្ត (2) ត្រូវបានគេហៅថា ទ្រឹស្តីបទស្តីពីការផ្លាស់ប្តូរថាមពល kinetic . ទ្រឹស្តីបទថាមពល kinetic ក៏មានសុពលភាពផងដែរ។ ករណីទូទៅនៅពេលដែលរាងកាយផ្លាស់ទីក្រោមឥទិ្ធពលនៃកម្លាំងផ្លាស់ប្តូរ ទិសដៅដែលមិនស្របគ្នានឹងទិសដៅនៃចលនា។

ទៅ ថាមពល netic គឺជាថាមពលនៃចលនា។ ថាមពល Kinetic នៃតួនៃម៉ាស់មួយ។ មចលនាក្នុងល្បឿនមួយ  ស្មើនឹងការងារដែលត្រូវធ្វើដោយកម្លាំងដែលអនុវត្តលើរាងកាយនៅពេលសម្រាក ដើម្បីប្រាប់ពីល្បឿននេះ៖

ប្រសិនបើរាងកាយកំពុងធ្វើចលនាក្នុងល្បឿនមួយ  ការងារត្រូវធ្វើដើម្បីបញ្ឈប់វាទាំងស្រុង។

រូបមន្ត (1) សម្រាប់ការគណនាការងាររបស់កម្លាំងអាចប្រើបានលុះត្រាតែកម្លាំងគឺជាតម្លៃថេរ។ ការងារ កម្លាំងអថេរអាច​ត្រូវ​បាន​រក​ឃើញ​ជា​ផ្ទៃ​នៃ​តួ​លេខ​ក្រោម​ក្រាហ្វ​នៃ​កម្លាំង​ធៀប​នឹង​ការ​ផ្លាស់​ទីលំនៅ។

ឧទហរណ៍នៃកម្លាំងដែលម៉ូឌុលអាស្រ័យលើកូអរដោណេគឺជាកម្លាំងយឺតនៃនិទាឃរដូវ ច្បាប់របស់ហុក.

^ 12. ការងារនៃទំនាញផែនដី និងការបត់បែន ថាមពលសក្តានុពលនៃនិទាឃរដូវដែលខូចទ្រង់ទ្រាយ (ប្រភពនៃរូបមន្ត) និងរាងកាយដែលបានលើកឡើងពីលើផែនដី។
នៅក្នុងរូបវិទ្យា រួមជាមួយនឹងថាមពល kinetic ឬថាមពលនៃចលនា តួនាទីសំខាន់លេងគំនិត ថាមពលសក្តានុពល ឬ ថាមពលអន្តរកម្មនៃរាងកាយ.

ថាមពលសក្តានុពលត្រូវបានកំណត់ដោយទីតាំងគ្នាទៅវិញទៅមកនៃសាកសពឬផ្នែកនៃរាងកាយដូចគ្នា (ឧទាហរណ៍ទីតាំងនៃរាងកាយដែលទាក់ទងទៅនឹងផ្ទៃផែនដី) ។ គំនិតនៃថាមពលសក្តានុពលអាចត្រូវបានណែនាំសម្រាប់តែកងកម្លាំងដែលការងាររបស់ពួកគេមិនអាស្រ័យលើគន្លងនៃចលនាហើយត្រូវបានកំណត់ដោយតែទីតាំងដំបូងនិងចុងក្រោយនៃរាងកាយប៉ុណ្ណោះ។ កម្លាំងបែបនេះត្រូវបានគេហៅថា អភិរក្សនិយម . ការងាររបស់កងកម្លាំងអភិរក្សនៅលើគន្លងបិទជិតគឺសូន្យ.

ទ្រព្យសម្បត្តិនៃការអភិរក្សនិយមត្រូវបានកាន់កាប់ដោយកម្លាំងទំនាញ និងកម្លាំងនៃការបត់បែន។ សម្រាប់កម្លាំងទាំងនេះ យើងអាចណែនាំគំនិតនៃថាមពលសក្តានុពល។

ប្រសិនបើរាងកាយផ្លាស់ទីនៅជិតផ្ទៃផែនដី នោះកម្លាំងទំនាញថេរក្នុងទំហំ និងទិសដៅធ្វើសកម្មភាពលើវា

. ការងាររបស់កម្លាំងនេះអាស្រ័យតែលើការផ្លាស់ទីលំនៅបញ្ឈរនៃរាងកាយ។ នៅលើផ្នែកណាមួយនៃផ្លូវ ការងារទំនាញអាចត្រូវបានសរសេរនៅក្នុងការព្យាករណ៍នៃវ៉ិចទ័រផ្លាស់ទីលំនៅទៅអ័ក្ស អូយដឹកនាំបញ្ឈរ។ នៅពេលដែលរាងកាយត្រូវបានលើកឡើង កម្លាំងទំនាញ ការងារអវិជ្ជមាននៅពេលចុះក្រោម - វិជ្ជមាន។ ប្រសិនបើរាងកាយបានផ្លាស់ប្តូរពីចំណុចដែលមានទីតាំងនៅកម្ពស់ ម៉ោង 1 ទៅចំណុចមួយដែលមានទីតាំងនៅកម្ពស់ ម៉ោង 2 ពីការចាប់ផ្តើម អ័ក្សសំរបសំរួល អូយកម្លាំងទំនាញបានធ្វើការ ក = –មីលីក្រាម (ម៉ោង 2 – ម៉ោង 1) = –(mgh 2 – mgh 1)

ការងារនេះគឺស្មើនឹងការផ្លាស់ប្តូរបរិមាណរាងកាយមួយចំនួន mghយកពី សញ្ញាផ្ទុយ. នេះ។ បរិមាណរាងកាយបានហៅ ថាមពលសក្តានុពល សាកសពនៅក្នុងវាលទំនាញ អ៊ី p = mghវាស្មើនឹងការងារដែលបានធ្វើដោយទំនាញនៅពេលដែលរាងកាយត្រូវបានបន្ទាបដល់កម្រិតសូន្យ។

^ ការងារនៃទំនាញគឺស្មើនឹងការផ្លាស់ប្តូរថាមពលសក្តានុពលនៃរាងកាយដែលយកជាមួយសញ្ញាផ្ទុយ។ ក = –(អ៊ី p2 - អ៊ី p1)

ថាមពលសក្តានុពល អ៊ី p អាស្រ័យលើជម្រើសនៃកម្រិតសូន្យពោលគឺនៅលើជម្រើសនៃប្រភពដើមនៃអ័ក្ស អូយ. អត្ថន័យរាងកាយមិនមានថាមពលសក្តានុពលទេ ប៉ុន្តែការផ្លាស់ប្តូររបស់វា Δ អ៊ី p = អ៊ី p2 - អ៊ី p1 នៅពេលផ្លាស់ទីរាងកាយពីទីតាំងមួយទៅទីតាំងមួយទៀត។ ការផ្លាស់ប្តូរនេះមិនអាស្រ័យលើជម្រើសនៃកម្រិតសូន្យទេ។

ទំ គំនិតនៃថាមពលសក្តានុពលក៏អាចត្រូវបានណែនាំសម្រាប់កម្លាំងយឺតផងដែរ។ កម្លាំងនេះក៏មានទ្រព្យសម្បត្តិនៃការអភិរក្សផងដែរ។ ដោយការលាតសន្ធឹង (ឬបង្ហាប់) និទាឃរដូវ យើងអាចធ្វើវាបាន។ វិធី​ផ្សេង​គ្នា. អ្នកអាចពង្រីកនិទាឃរដូវដោយបរិមាណ xឬដំបូងពង្រីកវាដោយ 2 xហើយបន្ទាប់មកកាត់បន្ថយការពន្លូតទៅជាតម្លៃមួយ។ xរាល់ករណីទាំងអស់នេះកម្លាំងយឺតធ្វើការងារដូចគ្នាដែលពឹងផ្អែកតែលើការពន្លូតនៃនិទាឃរដូវប៉ុណ្ណោះ xនៅក្នុងស្ថានភាពចុងក្រោយប្រសិនបើនិទាឃរដូវដំបូងមិនខូចទ្រង់ទ្រាយ។ ការងារនេះស្មើនឹងការងារ កម្លាំងខាងក្រៅ កយកជាមួយសញ្ញាផ្ទុយ៖ កន្លែងណា k- ភាពរឹងនៃនិទាឃរដូវ។

ម ម៉ូឌុលនៃកម្លាំងយឺតអាស្រ័យលើកូអរដោណេ។ ដើម្បីលាតសន្ធឹងនិទាឃរដូវ កម្លាំងខាងក្រៅត្រូវតែត្រូវបានអនុវត្តទៅវា ម៉ូឌុលដែលសមាមាត្រទៅនឹងការពន្លូតនៃនិទាឃរដូវ។ ការពឹងផ្អែកនៃម៉ូឌុលកម្លាំងខាងក្រៅនៅលើកូអរដោណេ xបង្ហាញនៅលើក្រាហ្វដោយបន្ទាត់ត្រង់ (រូបភាព) ។ យោងទៅតាមតំបន់នៃត្រីកោណនៅក្នុងរូបភព។ វាអាចធ្វើទៅបានដើម្បីកំណត់ការងារដែលបានធ្វើដោយកម្លាំងខាងក្រៅដែលបានអនុវត្តទៅចុងនិទាឃរដូវដោយឥតគិតថ្លៃ:

.

រូបមន្តដូចគ្នាបង្ហាញពីការងារដែលធ្វើដោយកម្លាំងខាងក្រៅនៅពេលដែលនិទាឃរដូវត្រូវបានបង្ហាប់។ ក្នុងករណីទាំងពីរការងារនៃកម្លាំងយឺតគឺស្មើគ្នានៅក្នុងតម្លៃដាច់ខាតទៅនឹងការងាររបស់កម្លាំងខាងក្រៅនិងផ្ទុយគ្នានៅក្នុងសញ្ញា។

និទាឃរដូវដែលលាតសន្ធឹង (ឬបង្ហាប់) អាចកំណត់ចលនារាងកាយដែលភ្ជាប់ទៅនឹងវា ពោលគឺ ជូនដំណឹងដល់រាងកាយនេះ ថាមពល kinetic. ដូច្នេះនិទាឃរដូវបែបនេះមានថាមពលបម្រុង។ ថាមពលសក្តានុពលនៃនិទាឃរដូវ (ឬរាងកាយដែលខូចទ្រង់ទ្រាយយឺត) គឺជាបរិមាណ ថាមពលសក្តានុពលនៃរាងកាយដែលខូចទ្រង់ទ្រាយយឺត គឺស្មើនឹងការងាររបស់កម្លាំងយឺតកំឡុងពេលផ្លាស់ប្តូរពី រដ្ឋដែលបានផ្តល់ឱ្យដល់ស្ថានភាពស្ត្រេសសូន្យ។

ប្រសិនបើនៅក្នុងស្ថានភាពដំបូងនិទាឃរដូវត្រូវបានខូចទ្រង់ទ្រាយរួចហើយហើយការពន្លូតរបស់វាស្មើនឹង x 1 បន្ទាប់មកនៅពេលផ្លាស់ប្តូរទៅរដ្ឋថ្មីមួយជាមួយនឹងការពន្លូត x 2, កម្លាំងយឺតនឹងធ្វើការស្មើទៅនឹងការផ្លាស់ប្តូរថាមពលសក្តានុពល ដែលយកជាមួយសញ្ញាផ្ទុយ:

. ថាមពលដែលមានសក្តានុពលអំឡុងពេលខូចទ្រង់ទ្រាយយឺត គឺជាថាមពលអន្តរកម្ម ផ្នែកដាច់ដោយឡែករាងកាយទៅគ្នាទៅវិញទៅមកតាមរយៈកម្លាំងយឺត។

រួមជាមួយនឹងកម្លាំងទំនាញ និងកម្លាំងនៃការបត់បែន ប្រភេទនៃកម្លាំងផ្សេងទៀតមានទ្រព្យសម្បត្តិនៃការអភិរក្សនិយម ឧទាហរណ៍ កម្លាំងនៃអន្តរកម្មអេឡិចត្រូស្ទិចរវាងសាកសពដែលត្រូវបានចោទប្រកាន់។ កម្លាំងនៃការកកិតមិនមានទ្រព្យសម្បត្តិនេះទេ។ ការងាររបស់កម្លាំងកកិតអាស្រ័យលើចម្ងាយដែលបានធ្វើដំណើរ។ គោលគំនិតនៃថាមពលសក្តានុពលសម្រាប់កម្លាំងកកិតមិនអាចត្រូវបានបង្ហាញបានទេ។